1336885
Thuyết động học chất khí
https://vi.wikipedia.org/wiki?curid=1336885
Title: Thuyết động học chất khí
Trong đó formula_10 là hằng số Boltzmann, và T là nhiệt độ tuyệt đối
Từ công thức formula_11 ta có formula_12
Từ đó formula_13
Thì nhiệt độ T có dạng:
formula_14
Ta suy ra công thức động năng của một phân từ: 
formula_15
Động năng của hệ gấp N lần động năng của một phân từ formula_16
Nhiệt độ trở thành: 
formula_17
Công thức trên là một kết luận quan trọng của thuyết động học: "Động năng trong bình của phân tử tỉ lệ với nhiệt độ tuyệt đối"
Quãng đường di chuyển trung bình.
Một tham số hữu dụng dùng để mô tả chuyển động ngẫu nhiên của các phân tử là "Quãng đường di chuyển trung bình":
 formula_18
Trong đó, λ là khoảng cách trung bình mà phân tử đi được giữa các va chạm. Nó tỉ lệ nghịch với N/V, số lượng phân tử trên một đơn vị thể tích. N/V càng lớn thì xảy ra càng nhiều va chạm, đồng thời Quãng đường di chuyển trung bình của các phân tử cũng ngắn lại.
λ cũng tỉ lệ nghịch với kích thước của phân tử qua đường kính d. Kích thước phân tử càng lớn, quãng đường di chuyển càng ngắn.
Lịch sử.
Năm 1738, Daniel Bernoulli xuất bản Hydrodynamica, đặt nền móng cho Thuyết động học chất khí. Bernoulli thừa nhận lý thuyết vẫn còn được dùng đến ngày nay là chất khí bao gồm rất nhiều các phân tử chuyển động liên tục theo mọi hướng, lực tác động của chúng lên bề mặt tạo nên áp suất, và nhiệt chính là động năng của chuyển động đó. Lý thuyết này đã không được chấp nhận ngay tại thời điểm đó, vì vẫn chưa có Định luật bảo toàn năng lượng, và các nhà khoa học vẫn chưa thể khẳng định sự va chạm giữa các phân tử với thành bình là chuyển động đàn hồi.
Những người tiên phong khác của Thuyết động học Chất khí là Mikhail Lomonosov (1747), Georges-Louis Le Sage (1818), John Herapath (1816) and John James Waterston (1843). Năm 1856 August Krönig, chế tạo một mô hình động học chất khí đơn giản, nhưng chỉ được coi là chuyển động tịnh tiến của chất điểm.