Adiabatic invariant
کسی جسمانی نظام کی خاصیت، جیسے کہ گیس کی اینٹروپی، جو تبدیلیاں آہستہ آہستہ ہونے پر تقریبا مستقل رہتی ہے، اڈیبیٹک غیر متغیر کہلاتی ہے۔ اس کا مطلب یہ ہے کہ اگر کسی نظام کو دو اختتامی نکات کے درمیان مختلف کیا جاتا ہے، جیسا کہ اختتامی نکات کے درمیان تغیر کا وقت بڑھا کر انفینیٹی کر دیا جاتا ہے، تو دونوں اختتامی نکات کے درمیان ایڈیابٹک غیر متغیر کا تغیر صفر ہو جاتا ہے۔ تھرموڈینامکس میں، اڈیبیٹک عمل ایک ایسی تبدیلی ہے جو حرارت کے بہاؤ کے بغیر ہوتی ہے۔ یہ سست یا تیز ہو سکتی ہے۔ ایک بدلنے والا اڈیباٹک عمل ایک اڈیباٹک عمل ہے جو توازن تک پہنچنے کے وقت کے مقابلے میں آہستہ آہستہ ہوتا ہے۔ ایک ریورسیبل اڈیبیٹک عمل میں، نظام تمام مراحل پر توازن میں ہوتا ہے اور اینٹروپی مستقل ہوتی ہے۔ 20 ویں صدی کے پہلے نصف میں کوانٹم فزکس میں کام کرنے والے سائنس دانوں نے "اڈیبیٹک" کی اصطلاح کو ریورسیبل اڈیبیٹک عمل کے لیے اور بعد میں کسی بھی بتدریج بدلتے ہوئے حالات کے لیے استعمال کیا جو نظام کو اپنی ترتیب کو اپنانے کی اجازت دیتا ہے۔ کوانٹم مکینیکل تعریف کواسسٹیٹک عمل کے تھرموڈینامکل تصور کے قریب ہے اور تھرموڈینامکس میں اڈیبیٹک عمل کے ساتھ اس کا کوئی براہ راست تعلق نہیں ہے۔ میکانکس میں، اڈیبیٹک تبدیلی ہیملٹنین کی ایک سست اخترتی ہے، جہاں توانائی کی تبدیلی کی جزوی شرح مداری تعدد سے بہت سست ہوتی ہے۔ فیز اسپیس میں مختلف حرکتوں سے گھرا ہوا علاقہ اڈیبیٹک غیر متغیرات ہیں۔ کوانٹم میکانکس میں، اڈیباٹک تبدیلی وہ ہوتی ہے جو توانائی آئجین اسٹیٹس کے درمیان تعدد کے فرق سے بہت سست رفتار سے ہوتی ہے۔ اس صورت میں، نظام کی توانائی کی ریاستیں منتقلی نہیں کرتی ہیں، تاکہ کوانٹم نمبر ایک اڈیبیٹک غیر متغیر ہو۔ پرانا کوانٹم نظریہ کسی نظام کے کوانٹم نمبر کو اس کے کلاسیکی اڈیبیٹک غیر متغیر کے برابر کر کے وضع کیا گیا تھا۔ اس سے بوہر-سمرفیلڈ کوانٹائزیشن رول کی شکل کا تعین ہوتا ہے: کوانٹم نمبر کلاسیکی مدار کے فیز اسپیس کا رقبہ ہے۔ تھرموڈینامکس تھرموڈینامکس میں، اڈیبیٹک تبدیلیاں وہ ہوتی ہیں جو اینٹروپی میں اضافہ نہیں کرتی ہیں۔ وہ دلچسپی کے نظام کے دیگر خصوصیت والے اوقات کے مقابلے میں آہستہ آہستہ واقع ہوتے ہیں اور صرف ایک ہی درجہ حرارت پر اشیاء کے درمیان حرارت کے بہاؤ کی اجازت دیتے ہیں۔ الگ تھلگ نظاموں کے لیے، ایک اڈیبیٹک تبدیلی کسی گرمی کو اندر یا باہر جانے کی اجازت نہیں دیتی ہے۔ اگر مثالی گیس والے کنٹینر کو فوری طور پر بڑھایا جائے تو گیس کا درجہ حرارت بالکل نہیں بدلتا، کیونکہ کوئی بھی مالیکیول سست نہیں ہوتا ہے۔ مالیکیول اپنی حرکی توانائی کو برقرار رکھتے ہیں، لیکن اب گیس ایک بڑے حجم پر قبضہ کرتی ہے۔ اگر کنٹینر آہستہ آہستہ پھیلتا ہے، تاہم، تاکہ مثالی گیس دباؤ کا قانون کسی بھی وقت برقرار رہے، تو گیس کے مالیکیول اس شرح سے توانائی کھو دیتے ہیں جس سے وہ پھیلتی ہوئی دیوار پر کام کرتے ہیں۔ وہ جو کام کرتے ہیں وہ دباؤ کا گنا دیوار کے رقبے کا گنا بیرونی نقل مکانی ہے، جو دباؤ کا گنا گیس کے حجم میں تبدیلی ہے: اگر کوئی حرارت گیس میں داخل نہیں ہوتی ہے تو گیس کے مالیکیولز میں توانائی اتنی ہی مقدار میں کم ہو رہی ہے۔ تعریف کے مطابق، گیس مثالی ہوتی ہے جب اس کا درجہ حرارت صرف اندرونی توانائی فی ذرہ کا فعل ہوتا ہے، حجم کا نہیں۔ تو مستقل حجم پر مخصوص حرارت کہاں ہے۔ جب توانائی میں تبدیلی مکمل طور پر دیوار پر کیے گئے کام کی وجہ سے ہوتی ہے، تو درجہ حرارت میں تبدیلی اس کے ذریعے دی جاتی ہے۔ یہ درجہ حرارت اور حجم میں ہونے والی تبدیلیوں کے درمیان ایک تفریق تعلق فراہم کرتا ہے، جسے غیر متغیر کو تلاش کرنے کے لیے مربوط کیا جا سکتا ہے۔ مستقل صرف ایک اکائی تبدیلی عنصر ہے، جسے ایک کے برابر مقرر کیا جا سکتا ہے: اسی طرح یہ ایک اڈیبیٹک غیر متغیر ہے، جو اینٹروپی سے متعلق ہے۔ اس طرح اینٹروپی ایک اڈیبیٹک غیر متغیر ہے۔ این لاگ (این) اصطلاح اینٹروپی کو اضافی بناتی ہے، اس لیے گیس کی دو جلدوں کی اینٹروپی ہر ایک کی اینٹروپیز کا مجموعہ ہے۔ سالماتی تشریح میں، S توانائی E (T) اور حجم V والی تمام گیس ریاستوں کے فیز-اسپیس حجم کا لوگرتھم ہے۔ ایک مونوٹومک آئیڈیل گیس کے لیے، یہ آسانی سے توانائی کو لکھ کر دیکھا جا سکتا ہے: کل توانائی E والی گیس کی مختلف اندرونی حرکتیں ایک دائرے کی وضاحت کرتی ہیں، رداس والی 3N جہتی گیند کی سطح۔ دائرے کا حجم ہے جہاں گاما فنکشن ہے۔ چونکہ ہر گیس کا مالیکیول حجم V کے اندر کہیں بھی ہو سکتا ہے، اس لیے E توانائی کے ساتھ گیس ریاستوں کے زیر قبضہ مرحلے کی جگہ میں حجم ہے۔ چونکہ N گیس کے مالیکیول ناقابل تفرقہ ہیں، اس لیے مرحلے کی جگہ کے حجم کو N مالیکیولز کی ترتیبات کی تعداد سے تقسیم کیا جاتا ہے۔ گاما فنکشن کے لیے سٹرلنگ کے تخمینے کا استعمال کرتے ہوئے، اور ان عوامل کو نظر انداز کرنا جو N کو بڑا لینے کے بعد لوگارتھم میں غائب ہو جاتے ہیں، چونکہ یک جوہری گیس کی مخصوص حرارت 3/2 ہے، یہ اینٹروپی کے لیے تھرموڈینامک فارمولے کی طرح ہے۔ وین کا قانون-روشنی کے خانے کی اڈیباٹک توسیع تابکاری کے ایک خانے کے لیے، کوانٹم میکانکس کو نظر انداز کرتے ہوئے، تھرمل توازن میں ایک کلاسیکی فیلڈ کی توانائی لامحدود ہے، کیونکہ مساوات کا مطالبہ ہے کہ ہر فیلڈ موڈ میں اوسطا برابر توانائی ہو، اور لامحدود طور پر بہت سے طریقے ہیں۔ یہ جسمانی طور پر مضحکہ خیز ہے، کیونکہ اس کا مطلب یہ ہے کہ وقت کے ساتھ تمام توانائی اعلی تعدد برقی مقناطیسی لہروں میں پھیل جاتی ہے۔ پھر بھی، کوانٹم میکانکس کے بغیر، کچھ ایسی چیزیں ہیں جو صرف تھرموڈینامکس سے توازن کی تقسیم کے بارے میں کہی جا سکتی ہیں، کیونکہ اب بھی اڈیبیٹک انواریینس کا تصور موجود ہے جو مختلف سائز کے خانوں سے متعلق ہے۔ جب کسی ڈبے کو آہستہ آہستہ بڑھایا جاتا ہے، تو دیوار سے روشنی کے دوبارہ اٹھنے کی تعدد کا حساب ڈوپلر شفٹ سے لگایا جا سکتا ہے۔ اگر دیوار حرکت نہیں کر رہی ہے، تو روشنی اسی تعدد پر دوبارہ چلتی ہے۔ اگر دیوار آہستہ چل رہی ہے، تو ریکوئل فریکوئنسی صرف اس فریم میں برابر ہے جہاں دیوار ساکن ہے۔ اس فریم میں جہاں دیوار روشنی سے دور جا رہی ہے، اندر آنے والی روشنی ڈوپلر شفٹ فیکٹر v/c سے دوگنا باہر آنے والی روشنی سے نیلی ہوتی ہے: دوسری طرف، جب دیوار دور جا رہی ہوتی ہے تو روشنی میں توانائی بھی کم ہو جاتی ہے، کیونکہ روشنی تابکاری کے دباؤ سے دیوار پر کام کر رہی ہوتی ہے۔ چونکہ روشنی کی عکاسی ہوتی ہے، اس لیے دباؤ روشنی کے ذریعے لے جانے والی رفتار کے دوگنا کے برابر ہوتا ہے، جو کہ E/c ہے۔ جس شرح پر دیوار پر دباؤ کام کرتا ہے وہ رفتار سے ضرب دے کر پایا جاتا ہے: اس کا مطلب ہے کہ روشنی کی تعدد میں تبدیلی تابکاری کے دباؤ سے دیوار پر کیے گئے کام کے برابر ہے۔ جو روشنی جھلکتی ہے وہ فریکوئنسی اور توانائی دونوں میں ایک ہی مقدار میں تبدیل ہوتی ہے: چونکہ دیوار کو آہستہ آہستہ حرکت دینے سے تھرمل تقسیم طے رہتی ہے، اس لیے اس بات کا امکان کہ روشنی میں فریکوئنسی f پر توانائی E ہے، صرف E/f کا فنکشن ہونا چاہیے۔ اس فنکشن کا تعین صرف تھرموڈینامک استدلال سے نہیں کیا جا سکتا، اور وین نے اس شکل پر اندازہ لگایا جو اعلی تعدد پر درست تھی۔ ان کا خیال تھا کہ ہائی فریکوئنسی طریقوں میں اوسط توانائی کو بولٹزمین جیسے عنصر نے دبا دیا تھا: یہ موڈ میں متوقع کلاسیکی توانائی نہیں ہے، جو کہ مساوات کے ذریعے ہے، بلکہ ایک نیا اور بلاجواز مفروضہ ہے جو ہائی فریکوئنسی ڈیٹا کے مطابق ہے۔ جب کسی گہا میں تمام طریقوں پر متوقع قدر کا اضافہ کیا جاتا ہے، تو یہ وین کی تقسیم ہوتی ہے، اور یہ فوٹونوں کی کلاسیکی گیس میں توانائی کی تھرموڈینامک تقسیم کو بیان کرتی ہے۔ وین کا قانون واضح طور پر یہ فرض کرتا ہے کہ روشنی شماریاتی طور پر پیکٹوں پر مشتمل ہوتی ہے جو اسی طرح توانائی اور تعدد کو تبدیل کرتی ہے۔ وین گیس کی اینٹروپی پاور N کے حجم کے طور پر پیمائش کرتی ہے، جہاں N پیکٹوں کی تعداد ہے۔ اس نے آئن سٹائن کو یہ تجویز کرنے پر مجبور کیا کہ روشنی تعدد کے متناسب توانائی کے ساتھ مقامی ذرات پر مشتمل ہے۔ پھر وین گیس کی اینٹروپی کو ایک شماریاتی تشریح دی جا سکتی ہے کہ ممکنہ پوزیشنوں کی تعداد جس میں فوٹون ہو سکتے ہیں۔ کلاسیکی میکانکس-ایکشن متغیرات فرض کریں کہ ہیملٹنین آہستہ آہستہ وقت کے لحاظ سے مختلف ہوتا ہے، مثال کے طور پر، بدلتی تعدد کے ساتھ ایک جہتی ہارمونک آسکیلیٹر: کلاسیکی مدار کا ایکشن J فیز اسپیس میں مدار سے منسلک علاقہ ہے: چونکہ J ایک مکمل مدت پر ایک لازمی ہے، یہ صرف توانائی کا ایک فنکشن ہے۔ جب ہیملٹنین وقت میں مستقل ہوتا ہے، اور J وقت میں مستقل ہوتا ہے، تو کینونکل کنجوگیٹ متغیر وقت کے ساتھ مستحکم شرح سے بڑھتا ہے: لہذا مستقل کو مدار کے ساتھ وقت کے مشتقات کو مستقل J کے حوالے سے جزوی مشتقات میں تبدیل کرنے کے لیے استعمال کیا جا سکتا ہے۔ J کے لیے انٹیگرل کو J کے حوالے سے تفریق کرنے سے ایک شناخت ملتی ہے جو طے ہوتی ہے: انٹیگرینڈ x اور p کا پوئسون بریکٹ ہے۔ دو کینونکل کنجوگیٹ مقداروں کا پوئسون بریکٹ، جیسے x اور p، کسی بھی کینونکل کوآرڈینیٹ سسٹم میں 1 کے برابر ہے۔ تو اور الٹا دورانیہ ہے۔ J کی تمام اقدار کے لیے متغیر میں ہر مدت میں مساوی مقدار میں اضافہ ہوتا ہے۔ یہ ایک زاویہ متغیر ہے۔ ہیملٹنین صرف J کا فنکشن ہے، اور ہارمونک آسکیلیٹر کی سادہ صورت میں، جب H کا وقت پر انحصار نہیں ہوتا ہے، تو J مستقل ہوتا ہے۔ جب H آہستہ آہستہ وقت سے مختلف ہوتا ہے، تو J کی تبدیلی کی شرح کا حساب J کے لیے انٹیگرل کو دوبارہ ظاہر کر کے کیا جا سکتا ہے: اس مقدار کا وقت مشتق وقت مشتقات کو تھیٹا مشتقات کے ساتھ تبدیل کرنا ہے، جس میں عامیت کے نقصان کے بغیر استعمال اور ترتیب (عمل کے نتیجے میں وقت مشتقات میں عالمی ضرب مستقل ہونے کی وجہ سے) پیداوار ہوتی ہے۔ اس کا مطلب یہ ہے کہ سست تغیرات کے لیے، مدار سے منسلک علاقے میں سب سے کم ترتیب میں کوئی تبدیلی نہیں ہے۔ یہ اڈیباٹک انواریینس تھیوریم ہے۔ ایکشن متغیرات اڈیباٹک غیر متغیر ہیں۔ ہارمونک آسکیلیٹر کے لیے، توانائی E پر مدار کے فیز اسپیس کا رقبہ مستقل توانائی کے ایلیپس کا رقبہ ہے، اس ایلیپس کا x رداس ہے جبکہ ایلیپس کا p رداس ہے۔ ضرب، علاقہ ہے۔ لہذا اگر کوئی لاکٹ آہستہ آہستہ اس طرح کھینچا جائے کہ تعدد بدل جائے تو توانایٔی متناسب مقدار میں بدل جاتی ہے۔ پرانا کوانٹم نظریہ پلانک کے اس بات کی نشاندہی کرنے کے بعد کہ وین کے قانون کو تابکاری کے لیے کلاسیکی مساوات کے قانون کے ساتھ انٹرپولیٹ کرکے تمام تعدد، یہاں تک کہ بہت کم تعدد تک بڑھایا جا سکتا ہے، طبیعیات دان دوسرے نظاموں کے کوانٹم رویے کو سمجھنا چاہتے تھے۔ پلانک تابکاری کے قانون نے فریکوئنسی کے متناسب توانائی کی اکائیوں میں فیلڈ آسکیلیٹرز کی حرکت کی مقدار طے کی: کوانٹم صرف اڈیبیٹک انواریینس کے ذریعے توانائی/فریکوئنسی پر منحصر ہو سکتا ہے، اور چونکہ بکسوں کو آخر سے آخر تک ڈالتے وقت توانائی کو اضافی ہونا ضروری ہے، اس لیے سطحوں میں مساوی فاصلہ ہونا چاہیے۔ آئن سٹائن کے بعد ڈیبی نے ٹھوس میں صوتی طریقوں کو کوانٹائزڈ آسکیلیٹرز کے طور پر غور کرکے کوانٹم میکانکس کے دائرہ کار کو بڑھایا۔ اس ماڈل نے وضاحت کی کہ ٹھوسوں کی مخصوص حرارت کم درجہ حرارت پر صفر کے قریب کیوں پہنچتی ہے، بجائے اس کے کہ کلاسیکی مساوات کی پیش گوئی کے مطابق مستحکم رہے۔ سولوی کانفرنس میں، دیگر حرکات کی مقدار کا سوال اٹھایا گیا، اور لورینٹز نے ایک مسئلہ کی طرف اشارہ کیا، جسے ریلی-لورینٹز پنڈلم کہا جاتا ہے۔ اگر آپ کسی ایسے کوانٹم پنڈلم پر غور کریں جس کی تار کو بہت آہستہ سے چھوٹا کیا جاتا ہے، تو پنڈلم کا کوانٹم نمبر تبدیل نہیں ہو سکتا کیونکہ کسی بھی مقام پر اتنی زیادہ تعدد نہیں ہے کہ ریاستوں کے درمیان منتقلی کا سبب بن سکے۔ لیکن جب تار چھوٹا ہوتا ہے تو پنڈلم کی تعدد بدل جاتی ہے، اس لیے کوانٹم ریاستیں توانائی کو تبدیل کرتی ہیں۔ آئن سٹائن نے جواب دیا کہ سست کھینچنے کے لیے پنڈلم کی تعدد اور توانائی دونوں بدلتی ہیں، لیکن تناسب طے رہتا ہے۔ یہ وین کے مشاہدے سے مشابہت رکھتا ہے کہ دیوار کی سست حرکت کے تحت عکاسی شدہ لہروں کی توانائی اور تعدد کا تناسب مستقل ہوتا ہے۔ نتیجہ یہ نکلا کہ مقداری کرنے کے لیے مقداریں اڈیابیٹک غیر متغیر ہونی چاہئیں۔ دلیل کی اس لائن کو سومر فیلڈ نے ایک عمومی نظریہ میں بڑھایا تھا: ایک صوابدیدی میکانی نظام کا کوانٹم نمبر اڈیبیٹک ایکشن متغیر کے ذریعہ دیا جاتا ہے۔ چونکہ ہارمونک آسکیلیٹر میں ایکشن متغیر ایک عدد ہے، اس لیے عمومی شرط یہ ہے کہ یہ حالت پرانے کوانٹم تھیوری کی بنیاد تھی، جو جوہری نظاموں کے کوالٹی رویے کی پیش گوئی کرنے کے قابل تھی۔ یہ نظریہ چھوٹے کوانٹم نمبروں کے لیے غیر درست ہے، کیونکہ یہ کلاسیکی اور کوانٹم تصورات کو ملاتا ہے۔ لیکن یہ نئے کوانٹم تھیوری کی طرف ایک مفید نصف قدم تھا۔ پلازما طبیعیات پلازما طبیعیات میں چارج شدہ ذرات کی حرکت کے تین اڈیبیٹک غیر متغیرات ہیں۔ پہلا اڈیبیٹک غیر متغیر، ایک جائریٹنگ ذرہ کا مقناطیسی لمحہ ہے جو خصوصی اضافیت کا احترام کرتا ہے۔ رشتہ دار لورینٹز عنصر ہے، باقی کمیت ہے، مقناطیسی میدان کے لیے عمودی رفتار ہے، اور مقناطیسی میدان کی شدت ہے۔ توسیع میں تمام ترتیبات کے لیے حرکت کا مستقل ہے، جہاں ذرہ کی طرف سے تجربہ کی جانے والی کسی بھی تبدیلی کی شرح ہے، مثال کے طور پر، تصادم کی وجہ سے یا مقناطیسی میدان میں عارضی یا مقامی تغیرات کی وجہ سے۔ نتیجتا، مقناطیسی مومنٹ تقریبا مستقل رہتا ہے یہاں تک کہ گائرو فریکوئنسی کے قریب آنے والی شرحوں پر ہونے والی تبدیلیوں کے لیے بھی۔ جب مستقل ہوتا ہے، تو عمودی ذرہ توانائی متناسب ہوتی ہے، لہذا ذرات کو بڑھا کر گرم کیا جا سکتا ہے، لیکن یہ ایک "ون شاٹ" ڈیل ہے کیونکہ فیلڈ کو غیر معینہ مدت تک نہیں بڑھایا جا سکتا۔ اس کا اطلاق مقناطیسی آئینے اور مقناطیسی بوتلوں میں ہوتا ہے۔ کچھ اہم حالات ایسے ہیں جن میں مقناطیسی مومنٹ غیر متغیر نہیں ہے: مقناطیسی پمپنگ اگر تصادم کی تعدد پمپ کی تعدد سے زیادہ ہے، تو μ اب محفوظ نہیں ہے۔ خاص طور پر، تصادم کچھ عمودی توانائی کو متوازی توانائی میں منتقل کرکے خالص حرارت کی اجازت دیتے ہیں۔ سائکلوٹرون ہیٹنگ اگر بی کو سائکلوٹرون فریکوئنسی پر ارتعاش کیا جاتا ہے، تو اڈیبیٹک انواریینس کی حالت کی خلاف ورزی ہوتی ہے، اور ہیٹنگ ممکن ہے۔ خاص طور پر، انڈیوسڈ الیکٹرک فیلڈ کچھ ذرات کے ساتھ فیز میں گھومتا ہے اور انہیں مسلسل تیز کرتا ہے۔ مقناطیسی کاسپس کاسپس کے مرکز میں مقناطیسی میدان غائب ہو جاتا ہے، اس لیے سائکلوٹرون تعدد خود بخود کسی بھی تبدیلی کی شرح سے کم ہو جاتی ہے۔ اس طرح مقناطیسی مومنٹ محفوظ نہیں ہوتا ہے، اور ذرات نسبتا آسانی سے نقصان شنک میں بکھرے ہوتے ہیں۔ دوسرا اڈیباٹک غیر متغیر، جے مقناطیسی آئینے میں پھنسے ہوئے کسی ذرہ کا طول البلد غیر متغیر، جہاں انٹیگرل دو موڑ والے نکات کے درمیان ہوتا ہے، بھی ایک اڈیباٹک غیر متغیر ہے۔ مثال کے طور پر، یہ اس بات کی ضمانت دیتا ہے کہ مقناطیسی میدان میں زمین کے گرد گھومنے والا ایک ذرہ ہمیشہ اسی قوت کی لکیر پر واپس آتا ہے۔ ٹرانزٹ ٹائم مقناطیسی پمپنگ میں اڈیبیٹک حالت کی خلاف ورزی ہوتی ہے، جہاں مقناطیسی آئینے کی لمبائی اچھال کی تعدد پر ارتعاش ہوتی ہے، جس کے نتیجے میں خالص حرارت ہوتی ہے۔ تیسرا اڈیباٹک غیر متغیر، ایک بہاؤ کی سطح سے منسلک کل مقناطیسی بہاؤ تیسرا اڈیباٹک غیر متغیر ہے، جو نظام کے محور کے گرد بہتے ہوئے آئینے میں پھنسے ہوئے ذرات کی وقتا فوقتا حرکت سے وابستہ ہے۔ کیونکہ یہ بہاؤ حرکت نسبتا سست ہوتی ہے، اکثر عملی ایپلی کیشنز میں محفوظ نہیں ہوتی ہے۔ حوالہ جات بیرونی روابط لیکچر نوٹ دوسرے اڈیباٹک غیر متغیر لیکچر پر تیسرے اڈیباٹک غیر متغیر کوانٹم میکانکس تھرموڈینامکس پلازما فزکس پر نوٹ کرتا ہے۔