Radiation trapping
تابکاری ٹریپنگ، گونج تابکاری کی قید، سپیکٹرم لائنوں کی تابکاری منتقلی، لائن ٹرانسفر یا تابکاری کا پھیلاؤ طبیعیات میں ایک رجحان ہے جس کے تحت تابکاری کسی نظام میں "پھنس" سکتی ہے کیونکہ یہ ایک ایٹم کے ذریعے خارج ہوتی ہے اور دوسرے کے ذریعے جذب ہوتی ہے۔ کلاسیکی وضاحت کلاسیکی طور پر، تابکاری کے پھانسی کو ایک سے زیادہ بکھرنے والے مظاہر کے طور پر سوچا جا سکتا ہے، جہاں ایک فوٹون بادل میں متعدد ایٹموں کے ذریعے بکھرا ہوا ہے۔ یہ پھیلاؤ کے مسئلے کے طور پر علاج کی حوصلہ افزائی کرتا ہے۔ اس طرح، کوئی بھی بنیادی طور پر روشنی کے اوسط آزاد راستے پر غور کر سکتا ہے، جسے بکھرنے والوں کی کثافت اور بکھرنے والے کراس سیکشن کے باہمی کے طور پر بیان کیا گیا ہے: کوئی بھی سادگی کے لیے فرض کر سکتا ہے کہ بکھرنے والا خاکہ آئسوٹروپک ہے، جو کل کونیی رفتار کے مساوی آبادی والے ذیلی سطحوں والے ایٹموں کے لیے ایک اچھا تخمینہ ہے۔ کلاسیکی حد میں، ہم برقی مقناطیسی توانائی کی کثافت کے بارے میں سوچ سکتے ہیں جو پھیل رہی ہے۔ لہذا، ہم تین جہتوں میں بازی کے مستقل پر غور کرتے ہیں، نقل و حمل کا وقت کہاں ہے۔ نقل و حمل کا وقت بکھرے ہوئے واقعات اور وگنر کے تاخیر کے وقت کے درمیان گروپ کی تاخیر دونوں کا سبب بنتا ہے، جو ایک لچکدار بکھرے ہوئے عمل سے وابستہ ہے۔ اسے اس طرح لکھا جاتا ہے کہ گروپ کی رفتار کہاں ہے۔ جب فوٹون گونج کے قریب ہوتے ہیں، تو جوہری بخارات میں ایک پرجوش حالت کی زندگی نقل و حمل کے وقت کے برابر ہوتی ہے، جو ڈیٹوننگ سے آزاد ہوتی ہے۔ یہ کام آتا ہے، کیونکہ بکھرے ہوئے واقعات کی اوسط تعداد نظام میں گزارے گئے وقت اور پرجوش حالت کی زندگی (یا مساوی طور پر، بکھرے ہوئے وقت) کا تناسب ہے۔ چونکہ تھری ڈی پھیلاؤ کے عمل میں برقی مقناطیسی توانائی کی کثافت پھیلتی ہے، اس لیے ہم فوٹون کے فرار ہونے سے پہلے اس کے بکھرنے کے واقعات کی اوسط تعداد تلاش کر سکتے ہیں: آخر میں، بکھرنے کے واقعات کی تعداد کا تعلق نظری گہرائی سے ہو سکتا ہے۔ چونکہ بکھرے ہوئے واقعات کی تعداد نظری گہرائی کے مربع کے ساتھ پیمائش کرتی ہے۔ ہولسٹین مساوات کی ماخوذیت 1947 میں، تھیوڈور ہولسٹین نے گونج تابکاری کی قید کے مسئلے پر ایک نئے انداز میں حملہ کیا۔ پچھلے حصے میں پیش کردہ کلاسیکی طریقہ کار کو آگے بڑھاتے ہوئے، ہولسٹین نے زور دے کر کہا کہ فوٹونوں کے لیے کوئی اوسط آزاد راستہ موجود نہیں ہو سکتا۔ اس کا علاج ایک امکانی فعل کے تعارف سے شروع ہوتا ہے، جو اس امکان کو بیان کرتا ہے کہ اس پر خارج ہونے والا فوٹون نقطہ کے قریب حجم عنصر کے اندر جذب ہو جاتا ہے۔ مزید برآں، کوئی بھی ایٹم نمبر کے تحفظ کو یہ لکھنے کے لیے نافذ کر سکتا ہے کہ جہاں پرجوش ایٹموں کی آبادی میں تعداد میں اضافے اور کمی کی نمائندگی ہوتی ہے، اور یہ پرجوش ایٹموں کی تعداد کی کثافت ہے۔ اگر ایک پرجوش ایٹم کی باہمی زندگی اس کے ذریعہ دی جاتی ہے، تو اس کے ذریعہ دی جاتی ہے تب دیگر تمام حجم عناصر پر غور کرکے حاصل کیا جاتا ہے، جہاں اس کا تعارف مفید ہو جاتا ہے۔ پرجوش ایٹموں کی تعداد میں بیرونی حجم کی شراکت اس بیرونی حجم سے خارج ہونے والے فوٹونوں کی تعداد کو اس امکان سے ضرب دے کر دی جاتی ہے کہ وہ فوٹون حجم کے اندر جذب ہو جاتے ہیں۔ تمام بیرونی حجم عناصر پر انضمام سے متبادل حاصل ہوتا ہے اور ذرہ تحفظ کے قانون میں، ہم پرجوش ایٹموں کی کثافت کے لیے ایک لازمی مساوات پر پہنچتے ہیں۔ ہولسٹین مساوات سے فوٹونوں کے فرار کا امکان تلاش کرنا۔ اب فوٹونوں کے فرار کا امکان تلاش کرنے کے لیے، ہم ہولسٹین مساوات کا مشاہدہ کرتے ہوئے، یہ نوٹ کر سکتے ہیں کہ یہ حل ایکسچینج سمیٹری کی مدد سے رکاوٹوں کے تابع ہیں، یعنی، کوئی یہ دعوی کرنے کے لیے متغیر طریقے استعمال کر سکتا ہے کہ مربع کو مکمل کرنے اور فرار کے امکان کو متعارف کرانے کی طرف جاتا ہے، جس کی تعریف اس بات سے ملتی ہے کہ تمام ذرات کو 1 کے خلاصہ امکان کے ساتھ جذب کیا جانا چاہیے یا فرار ہونا چاہیے، فرار کے امکان کے لحاظ سے ایک مساوات اخذ کی جاتی ہے: ان کے لیے عددی طریقے: ریڈی ایشن ٹریپنگ کا مشاہدہ مختلف تجربات میں کیا گیا ہے، بشمول میگنیٹو آپٹیکل ٹریپ (ایم او ٹی) میں سیزیم ایٹموں کو پھنسانے میں، اسٹرونشیم ایٹموں کی گھنے ریڈبرگ گیسوں کی سپیکٹروسکوپک خصوصیت میں، اور لیزر کی بہتری کے لیے ڈوپڈ یٹربیئم (III) آکسائڈ کے لائف ٹائم تجزیے میں۔ ہولسٹین مساوات کو حل کرنے یا نقل کرنے کے لیے، مونٹی کارلو طریقہ عام طور پر استعمال کیا جاتا ہے۔ ایک جذب گتانک کا حساب ایک مخصوص اوپیسیٹی، جوہری پرجاتیوں، ڈوپلر وسیع لائن شیپ وغیرہ کے ساتھ ایک تجربے کے لیے کیا جاتا ہے، اور پھر یہ دیکھنے کے لیے ایک ٹیسٹ کیا جاتا ہے کہ آیا فوٹون جوہری بخارات کے ذریعے پروازوں کے بعد بچ جاتا ہے (حوالہ میں شکل 1 دیکھیں)۔ دیگر طریقوں میں ہولسٹین مساوات کو لکیری جنرلائزڈ آئجین ویلیو کے مسئلے میں تبدیل کرنا شامل ہے، جو کہ کمپیوٹیشنل طور پر زیادہ مہنگا ہے اور اس میں کئی آسان مفروضوں کے استعمال کی ضرورت ہوتی ہے، بشمول لیکن اس تک محدود نہیں کہ ہولسٹین مساوات کا سب سے کم آئجین موڈ پیرابولک شکل میں ہے، جوہری بخارات کروی ہے، جوہری بخارات قریب گونجنے والے لیزر کو بند کرنے کے بعد مستحکم حالت میں پہنچ گیا ہے، وغیرہ۔ حوالہ جات برقی مقناطیسی تابکاری