Pandemonium effect
பீட்டா சிதைவு ஆய்வுகளில் உயர் தெளிவுத்திறன் கண்டறிதல்கள் (பொதுவாக ஜெர்மானியம் குறைக்கடத்தி கண்டறிதல்கள்) பயன்படுத்தப்படும்போது தோன்றும் ஒரு சிக்கல் பாண்டெமோனியம் விளைவு ஆகும். இது மகள் கருவின் பல்வேறு நிலைகளுக்கு உணவளிக்கும் சரியான தீர்மானத்தை பாதிக்கலாம். இது முதன்முதலில் 1977 இல் அறிமுகப்படுத்தப்பட்டது. சூழல் பொதுவாக, ஒரு தாய் நியூக்ளியஸ் பீட்டா அதன் மகளுக்குள் சிதைந்துபோகும்போது, சிதைவின் இறுதி தயாரிப்புகளுக்கு இடையில் பகிர்ந்து கொள்ளப்படும் சில இறுதி ஆற்றல் கிடைக்கிறது. இது பீட்டா சிதைவின் (Qβ) Q மதிப்பு என்று அழைக்கப்படுகிறது. டாக்டர் நியூக்ளியஸ் சிதைவுக்குப் பிறகு தரை நிலையில் முடிவடைய வேண்டிய அவசியமில்லை, மற்ற தயாரிப்புகள் அவற்றுடன் கிடைக்கக்கூடிய அனைத்து ஆற்றலையும் (பொதுவாக இயக்க ஆற்றலாக) எடுத்துக் கொண்டால் மட்டுமே இது நிகழ்கிறது. எனவே, பொதுவாக, மகள் நியூக்ளியஸ் கிடைக்கக்கூடிய ஆற்றலின் அளவை கிளர்ச்சி ஆற்றலாக வைத்திருக்கிறது மற்றும் படத்தில் காணப்படுவது போல் சில ஆற்றல் மட்டத்துடன் தொடர்புடைய உற்சாகமான நிலையில் முடிவடைகிறது. மகள் கருவி அந்த உற்சாகமான நிலையில் ஒரு சிறிய காலத்திற்கு (மட்டத்தின் அரை ஆயுள்) மட்டுமே இருக்க முடியும், அதன் பிறகு அது அதன் குறைந்த ஆற்றல் நிலைகளுக்கு தொடர்ச்சியான காமா மாற்றங்களை அனுபவிக்கிறது. இந்த மாற்றங்கள் மகள் கருவி அதன் தரை நிலையை அடையும் வரை ஒன்று அல்லது அதற்கு மேற்பட்ட காமா கதிர்களாக கிளர்ச்சி ஆற்றலை வெளியிட அனுமதிக்கின்றன, இதனால் அது சிதைவிலிருந்து வைத்திருக்கும் அனைத்து கிளர்ச்சி ஆற்றலையும் அகற்றுகிறது. இதன் படி, மகள் அணுக்கருவின் ஆற்றல் நிலைகளை இரண்டு வழிகளில் கணக்கிட முடியும்ஃ பெற்றோரின் பீட்டா சிதைவிலிருந்து மகளுக்கு (ஐ. பி. ஏ) நேரடி பீட்டா ஊட்டுவதன் மூலம், அதிக ஆற்றல் நிலைகளின் காமா மாற்றங்கள் (முன்பு பெற்றோரின் நேரடி பீட்டா சிதைவிலிருந்து பீட்டா மக்கள்தொகை) குறைந்த ஆற்றல் நிலைகளுக்கு (எஸ். ஐ. ஐ). ஆற்றல் மட்டத்தால் (ஐ. டி.) வெளிப்படும் மொத்த காமா கதிர்கள் இந்த இரண்டு பங்களிப்புகளின் கூட்டுத்தொகைக்கு சமமாக இருக்க வேண்டும், அதாவது நேரடி பீட்டா ஊட்டுதல் (ஐ. பி. ஏ) மற்றும் மேல் நிலை காமா டி-எக்ஸைடேஷன்ஸ் (எஸ். ஐ. ஐ. ஐ). ஐ. டி = ஐ. பி. ஏ + ஐ. ஐ. ஐ (உள் மாற்றத்தை புறக்கணிப்பது) பீட்டா ஊட்டுதல் ஐ. பி. ஏ (அதாவது, பெற்றோரிடமிருந்து நேரடி ஊட்டத்தால் ஒரு நிலை எத்தனை முறை மக்கள்தொகை செய்யப்படுகிறது) நேரடியாக அளவிட முடியாது. அளவிடக்கூடிய ஒரே அளவு காமா தீவிரங்கள் σIi மற்றும் IT (அதாவது, ஒரு குறிப்பிட்ட ஆற்றலுடன் மகளால் வெளியிடப்படும் காமாக்களின் அளவு) என்பதால், அதிக ஆற்றல் நிலைகளின் காமா டி-எக்ஸைடேஷன்களிலிருந்து (σIi) பங்களிப்பை மொத்த காமா தீவிரத்திற்கு (IT) கழித்து மறைமுகமாக பீட்டா ஊட்டத்தைப் பெற வேண்டும், அதாவதுஃ Iβ = IT − σIi (IT மற்றும் σIi ஐ அளவிட முடியும்) விளக்கம் மகள் கருவி ஒரு பெரிய Q மதிப்பைக் கொண்டிருக்கும்போது பாண்டெமோனியம் விளைவு தோன்றுகிறது, இது பல அணு கட்டமைப்புகளுக்கான அணுகலை அனுமதிக்கிறது, இது பல கிளர்ச்சி-ஆற்றல் நிலைகளில் மொழிபெயர்க்கிறது. இதன் பொருள் என்னவென்றால், மொத்த பீட்டா உணவு துண்டுகளாக இருக்கும், ஏனென்றால் இது கிடைக்கக்கூடிய அனைத்து நிலைகளிலும் பரவும் (வலிமை, நிலை அடர்த்தி, தேர்வு விதிகள் போன்றவற்றால் கொடுக்கப்பட்ட ஒரு குறிப்பிட்ட விநியோகத்துடன்). பின்னர், குறைந்த மக்கள் தொகை கொண்ட நிலைகளிலிருந்து வெளிப்படும் காமா தீவிரம் பலவீனமாக இருக்கும், மேலும் அதிக ஆற்றல்களுக்குச் செல்லும்போது அது பலவீனமாக இருக்கும், அங்கு நிலை அடர்த்தி அதிகமாக இருக்கும். மேலும், இந்த உயர் அடர்த்தி-நிலை பிராந்தியத்தை உற்சாகப்படுத்தும் காமாக்களின் ஆற்றல் அதிகமாக இருக்கலாம். உயர் தெளிவுத்திறன் கண்டறிதல்கள் மூலம் இந்த காமா கதிர்களை அளவிடுவது இரண்டு சிக்கல்களை முன்வைக்கலாம்ஃ முதலாவதாக, இந்த கண்டறிதல்கள் 1-5% வரிசையில் மிகக் குறைந்த செயல்திறனைக் கொண்டுள்ளன, மேலும் பெரும்பாலான சந்தர்ப்பங்களில் பலவீனமான காமா கதிர்வீச்சுக்கு கண்மூடித்தனமாக இருக்கும். இரண்டாவதாக, அவற்றின் செயல்திறன் வளைவு 1-2 MeV வரிசையின் ஆற்றல்களிலிருந்து தொடங்கி, அதிக ஆற்றல்களுக்குச் செல்லும்போது மிகக் குறைந்த மதிப்புகளுக்குக் குறைகிறது. இதன் பொருள் என்னவென்றால், பெரிய ஆற்றல்களின் காமா கதிர்களிலிருந்து வரும் பெரும்பாலான தகவல்கள் இழக்கப்படும். இந்த இரண்டு விளைவுகளும் மகள் அணுக்கருவின் அதிக ஆற்றல் நிலைகளுக்கு பீட்டா ஊட்டத்தின் அளவைக் குறைக்கின்றன, எனவே ஐ. டி. யில் இருந்து குறைவான எஸ். ஐ. ஐ கழிக்கப்படுகிறது, மேலும் ஆற்றல் நிலைகள் தற்போது இருப்பதை விட அதிக ஐ. பி. ஏ தவறாக ஒதுக்கப்படுகின்றனஃ எஸ். ஐ. ஐ ~ 0, ஐ. டி ≈ ஐ. பி. ஏ இது நிகழும்போது, தாழ்வான ஆற்றல் நிலைகள் மிகவும் பாதிக்கப்படுகின்றன. அணு தரவுத்தளங்களில் தோன்றும் கருக்களின் சில நிலை திட்டங்கள் இந்த பாண்டெமோனியம் விளைவால் பாதிக்கப்படுகின்றன, மேலும் எதிர்காலத்தில் சிறந்த அளவீடுகள் செய்யப்படும் வரை அவை நம்பகமானவை அல்ல. ஓசோனின் சாத்தியமான தீர்வுகள் பன்டெமோனியம் விளைவைத் தவிர்க்க, உயர் தெளிவுத்திறன் கண்டறிதல்கள் இருக்கும் சிக்கல்களைத் தீர்க்கும் ஒரு டிடெக்டரைப் பயன்படுத்த வேண்டும். இது 100% க்கு நெருக்கமான செயல்திறனையும், பெரிய ஆற்றல்களின் காமா கதிர்களுக்கு நல்ல செயல்திறனையும் கொண்டிருக்க வேண்டும். ஒரு சாத்தியமான தீர்வு, மொத்த உறிஞ்சுதல் நிறமாலை (டிஏஎஸ்) போன்ற ஒரு கலோரிமீட்டரைப் பயன்படுத்துவதாகும், இது ஒரு சிண்டிலேட்டர் பொருளால் ஆனது. நெருக்கமான வடிவவியலில் (எடுத்துக்காட்டாக, கிளஸ்டர் கியூப் வரிசை) ஜெர்மானியம் டிடெக்டர்களின் உயர் செயல்திறன் வரிசையுடன் கூட, டிஏஎஸ் நுட்பத்துடன் காணப்பட்ட மொத்த பி (ஜிடி) இல் சுமார் 57 சதவீதம் இழக்கப்படுகிறது என்பது நிரூபிக்கப்பட்டுள்ளது. தொடர்பு பீட்டா ஊட்டத்தின் கணக்கீடு, (Iβ) அணு உலைகளில் எஞ்சிய வெப்பத்தை கணக்கிடுவது அல்லது அணு கட்டமைப்பு ஆய்வுகள் போன்ற வெவ்வேறு பயன்பாடுகளுக்கு முக்கியமானது. மேலும் காண்க காமா-கதிர் ஸ்பெக்ட்ரோமீட்டர் காமா ஸ்பெக்ட்ரோஸ்கோபி மொத்த உறிஞ்சுதல் ஸ்பெக்ட்ரோஸ்கோபி குறிப்புகள் வெளிப்புற இணைப்புகள் கிரிஸ்டோஃப் பி. ரைகாக்ஸெவ்ஸ்கி அணு இயற்பியல் எழுதிய "கான்குரிங் நியூக்ளியர் பாண்டெமோனியம்"