Leaky wave antenna
கசிவு-அலை ஆண்டெனா (எல். டபிள்யூ. ஏ) மிகவும் பொதுவான பயண அலை ஆண்டெனாவைச் சேர்ந்தது, அவை ஒரு வழிகாட்டும் கட்டமைப்பில் ஒரு பயண அலைகளை முக்கிய கதிர்வீச்சு பொறிமுறையாகப் பயன்படுத்துகின்றன. பயண-அலை ஆண்டெனாக்கள் மெதுவான-அலை ஆண்டெனாக்கள் மற்றும் வேகமான-அலை ஆண்டெனாக்கள் என இரண்டு பொதுவான பிரிவுகளாகப் பிரிக்கப்படுகின்றன, அவை பொதுவாக கசிவு-அலை ஆண்டெனாக்கள் என்று குறிப்பிடப்படுகின்றன. ஒரு கசிவு-அலை ஆன்டெனாவில் பயணிக்கும் அலை என்பது ஒளியின் வேகத்தை விட அதிக கட்ட வேகத்துடன் கூடிய ஒரு வேகமான அலை ஆகும். இந்த வகை அலை அதன் நீளத்துடன் தொடர்ந்து கதிர்வீச்சு செய்கிறது, எனவே அலை எண் kz பரப்புதல் சிக்கலானது, இது ஒரு கட்டம் மற்றும் ஒரு குறைப்பு மாறிலி இரண்டையும் கொண்டுள்ளது. ஒரு தன்னிச்சையான குறிப்பிட்ட கோணத்தில் அதிக டைரக்டிவ் பீம்களை இந்த வகை ஆண்டெனா மூலம் அடைய முடியும், குறைந்த பக்கவாட்டு மட்டத்துடன். அலையின் கட்ட மாறிலி β பீம் கோணத்தைக் கட்டுப்படுத்துகிறது (இது அதிர்வெண்ணை மாற்றும் வகையில் மாறுபடும்), அதே நேரத்தில் குறைப்பு மாறிலி α பீம் அகலத்தைக் கட்டுப்படுத்துகிறது. பக்கவாட்டு நிலை அல்லது பீம் வடிவத்தைக் கட்டுப்படுத்த துளை விநியோகத்தையும் எளிதில் குறைக்கலாம். வழிநடத்தும் கட்டமைப்பின் வகையைப் பொறுத்து கசிவு-அலை ஆண்டெனாக்களை சீரான மற்றும் காலமுறை என இரண்டு முக்கிய பிரிவுகளாகப் பிரிக்கலாம். சீரான எல். டபிள்யூ. ஏ ஒரு சீரான அமைப்பு ஒரு குறுக்குவெட்டைக் கொண்டுள்ளது, இது கட்டமைப்பின் நீளத்துடன் சீரான (நிலையானது), பொதுவாக ஒரு அலை வழிகாட்டி வடிவத்தில் கதிர்வீச்சு ஏற்படுவதற்கு ஓரளவு திறக்கப்பட்டுள்ளது. சீரான கட்டமைப்பில் வழிகாட்டப்பட்ட அலை ஒரு வேகமான அலை, எனவே அது பரவும்போது கதிர்வீச்சு செய்கிறது. காலமுறை எல். டபிள்யூ. ஏ ஒரு காலமுறை கசிவு அலை ஆண்டெனா அமைப்பு என்பது ஒரு சீரான கட்டமைப்பைக் கொண்டுள்ளது, இது ஒரு மெதுவான (கதிர்வீச்சு அல்லாத) அலைகளை ஆதரிக்கிறது, இது அவ்வப்போது சில பாணியில் மாற்றியமைக்கப்பட்டுள்ளது. ஒரு மெதுவான அலை இடைநிறுத்தங்களில் கதிர்வீச்சு செய்வதால், காலமுறை பண்பேற்றங்கள் (இடைநிறுத்தங்கள்) அலையை கட்டமைப்பின் நீளத்துடன் தொடர்ந்து கதிர்வீச்சு செய்ய காரணமாகின்றன. மிகவும் அதிநவீன கண்ணோட்டத்தில், காலமுறை பண்பேற்றம் ஒரு வழிகாட்டப்பட்ட அலைகளை உருவாக்குகிறது, இது எல்லையற்ற எண்ணிக்கையிலான விண்வெளி ஒத்திசைவுகளைக் (ஃப்ளோக்வெட் முறைகள்) கொண்டுள்ளது. முக்கிய (n = 0) விண்வெளி ஹார்மோனிக் ஒரு மெதுவான அலை என்றாலும், விண்வெளி ஹார்மோனிக்ஸில் ஒன்று (பொதுவாக n = −1) ஒரு வேகமான அலையாக வடிவமைக்கப்பட்டுள்ளது, மேலும் இந்த ஹார்மோனிக் அலை கதிர்வீச்சு அலை ஆகும். சீரான கசிவு-அலை ஆண்டெனாவின் ஒரு பொதுவான எடுத்துக்காட்டு ஒரு நீளமான ஸ்லாட் கொண்ட காற்று நிரப்பப்பட்ட செவ்வக அலை வழிகாட்டி ஆகும். இந்த எளிய அமைப்பு அனைத்து சீரான கசிவு-அலை ஆண்டெனாக்களுக்கும் பொதுவான அடிப்படை பண்புகளை விளக்குகிறது. அடிப்படை டிஇ10 அலை வழிகாட்டி முறை ஒரு வேகமான அலை ஆகும், இதில் k0 என்பது வெற்றிட அலை எண் ஆகும். கதிர்வீச்சு திறந்த அலை வழிகாட்டி கட்டமைப்பிற்குள் பரவும் பயன்முறையின் அலை எண் kz ஐ சிக்கலானதாக மாற்றுகிறது. நிலையான-கட்டக் கொள்கையின் பயன்பாட்டின் மூலம், உண்மையில் இதைக் காணலாம்ஃ இங்கு θm என்பது அகலத்திலிருந்து (x திசை) எடுக்கப்பட்ட அதிகபட்ச கதிர்வீச்சின் கோணம், மற்றும் λ0 என்பது ஒளியின் திசைவேகம் மற்றும் வெற்றிடத்தில் உள்ள அலைநீளம், மற்றும் λg என்பது வழிகாட்டி அலைநீளம். ஒரு சீரான எல். டபிள்யூ. ஏ-வைப் போலவே, கற்றை அகலமான பக்கத்திற்கு (θm = 0) மிக நெருக்கமாக ஸ்கேன் செய்ய முடியாது, ஏனெனில் இது அலை வழிகாட்டியின் வெட்டு அதிர்வெண்ணுடன் ஒத்திருக்கிறது. கூடுதலாக, கற்றை எண்ட்ஃபயருக்கு (θm = 90°, z திசை) மிக நெருக்கமாக ஸ்கேன் செய்ய முடியாது, ஏனெனில் இதற்கு கட்ஆஃபுக்கு மேலே உள்ள அதிர்வெண்களில் செயல்பாடு தேவைப்படுகிறது, அங்கு உயர் வரிசை முறைகள் பரப்ப முடியும், குறைந்தபட்சம் காற்று நிரப்பப்பட்ட அலை வழிகாட்டிக்கு. நேர்மறை z திசையில் பயணிக்கும் அலைக்கு ஸ்கேனிங் முன்னோக்கி நாற்கரத்திற்கு (0 <θm <Π/2) மட்டுமே வரையறுக்கப்பட்டுள்ளது. இந்த ஒரு பரிமாண (1டி) கசிவு-அலை துளை விநியோகம் xz தளத்தில் (எச் தளம்) ஒரு குறுகிய வடிவத்தையும், குறுக்கு தளத்தில் ஒரு பரந்த வடிவத்தையும் கொண்ட ஒரு "ஃபேன்பீம்" விளைவை ஏற்படுத்துகிறது. அத்தகைய 1டி ரேடியேட்டர்களின் வரிசையைப் பயன்படுத்தி ஒரு "பென்சில் கற்றை" உருவாக்கப்படலாம். மெதுவான அலை கட்டமைப்பைப் போலல்லாமல், α இன் போதுமான சிறிய மதிப்பைத் தேர்ந்தெடுப்பதன் மூலம் எந்த கோணத்திலும் மிகவும் குறுகிய கற்றை உருவாக்க முடியும். பீம் அகலத்திற்கான ஒரு எளிய சூத்திரம், அரை-சக்தி புள்ளிகளுக்கு இடையில் அளவிடப்படுகிறது (), இதுஃ எல் என்பது கசிவு-அலை ஆண்டெனாவின் நீளம், மற்றும் Δθ ரேடியன்களில் வெளிப்படுத்தப்படுகிறது. கதிர்வீச்சு செய்யப்பட்ட 90 சதவீத சக்திக்கு இது அனுமானிக்கப்படலாம்ஃ அலை வழிகாட்டும் கட்டமைப்பில் பிளவுகளின் நீளத்தின் மீது கசிவு ஏற்படுவதால், கசிவு விகிதம் மிகவும் அதிகமாக இருந்தால், பிளவுகளின் முடிவை அடைவதற்கு முன்பு சக்தி திறம்பட கசிந்தால் தவிர, முழு நீளமும் ஆண்டெனாவின் பயனுள்ள துளை ஆகும். ஒரு பெரிய அட்டெனுயேஷன் மாறிலி ஒரு குறுகிய பயனுள்ள துளையைக் குறிக்கிறது, இதனால் கதிர்வீச்சு கற்றை ஒரு பெரிய பீம் அகலத்தைக் கொண்டுள்ளது. மாறாக, இயற்பியல் துளை போதுமான அளவு நீளமாக இருந்தால், α இன் குறைந்த மதிப்பு நீண்ட பயனுள்ள துளை மற்றும் குறுகிய கற்றைக்கு வழிவகுக்கிறது. நீளம் முழுவதும் சக்தி தொடர்ந்து கதிர்வீச்சு செய்யப்படுவதால், கண்டிப்பாக-சீரான வடிவவியலைக் கொண்ட கசிவு-அலை ஆண்டெனாவின் துளை புலம் ஒரு அதிவேக சிதைவைக் கொண்டுள்ளது (பொதுவாக மெதுவாக), இதனால் பக்கவாட்டு நடத்தை மோசமாக உள்ளது. சைடுளோப்களின் இருப்பு அடிப்படையில் உள்ளது, ஏனெனில் கட்டமைப்பு z உடன் வரையறுக்கப்பட்டுள்ளது. இருப்பினும், ஒரு கட்டத்தில் α இன் மதிப்பை மாற்றுவதற்கு வழிகாட்டும் கட்டமைப்பின் குறுக்கு வெட்டு வடிவவியலை நாம் மாற்றும்போது, அந்த கட்டத்தில் β இன் மதிப்பும் சற்று மாற்றியமைக்கப்படலாம். இருப்பினும், β மாற்றப்படக்கூடாது என்பதால், β இன் மதிப்பை மீட்டெடுக்க வடிவவியலை மேலும் மாற்ற வேண்டும், இதன் மூலம் α ஓரளவு மாறுகிறது. நடைமுறையில், இந்த சிக்கலுக்கு இரண்டு படி செயல்முறை தேவைப்படலாம். பின்னர் α இன் மதிப்பை ஒரு குறிப்பிட்ட வழியில் மெதுவாக மாற்றுவது நடைமுறையாகும், அதே நேரத்தில் β மாறிலியை பராமரிக்கிறது (அதாவது அதிகபட்ச கதிர்வீச்சின் கோணம்), இதனால் துளை விநியோகம் A (z) இன் வீச்சை சரிசெய்து விரும்பிய பக்கவாட்டு செயல்திறனை அளிக்கிறது. சீரான கசிவு-அலை ஆண்டெனாக்களை காற்று நிரப்பப்பட்டவையாகவும், ஓரளவு மின்கடத்தா நிரப்பப்பட்டவையாகவும் பிரிக்கலாம். முதல் வழக்கில், குறுக்கு அலை எண் kt பின்னர் அதிர்வெண்ணுடன் ஒரு மாறிலி என்பதால், கதிர்வீச்சின் பீம் அகலம் அதிர்வெண்ணை மாற்றுவதன் மூலம் ஸ்கேன் செய்யப்படுவதால் சரியாக மாறாமல் இருக்கும். உண்மையில், ஏனெனில்ஃ எங்கேஃ அதிர்வெண்ணிலிருந்து சுயாதீனமாக (λc என்பது வெட்டு அலைநீளம்). மாறாக, வழிகாட்டும் அமைப்பு ஓரளவு மின்கடத்தா மூலம் நிரப்பப்படும்போது, குறுக்கு அலை எண் kt என்பது அதிர்வெண்ணின் செயல்பாடாகும், இதனால் பீம் அதிர்வெண் ஸ்கேன் செய்யப்படுவதால் Δθ மாறுகிறது. மறுபுறம், அதிர்வெண் உணர்திறனைப் பொறுத்தவரை, அதாவது, அதிர்வெண் மாறுபடும் போது பீம் கோணம் எவ்வளவு விரைவாக ஸ்கேன் செய்யப்படுகிறது, ஓரளவு மின்கடத்தா-ஏற்றப்பட்ட அமைப்பு படத்தில் தெளிவாக இருப்பதைப் போலவே அதே அதிர்வெண் மாறுபாட்டிற்கு பெரிய அளவிலான கோணங்களில் ஸ்கேன் செய்ய முடியும். 2, எனவே விரும்பப்படுகிறது. கதிர்வீச்சு அல்லாத மின்கடத்தா அலை வழிகாட்டி (என்ஆர்டி) மில்லிமீட்டர் அலைநீளங்களின் தேவைகளுக்கு பதிலளிக்கும் வகையில், புதிய ஆண்டெனாக்கள் பொதுவாக குறைந்த இழப்பு திறந்த அலை வழிகாட்டிகளை அடிப்படையாகக் கொண்டவை. கதிர்வீச்சைப் பெறுவதற்கான ஒரு சாத்தியமான வழிமுறை ஒரு பக்கத்தை முன்கூட்டியே சுருக்குவதாகும். எடுத்துக்காட்டாக, கதிர்வீச்சு அல்லாத மின்கடத்தா அலை வழிகாட்டி (என். ஆர். டி) ஐக் கவனியுங்கள். உலோகத் தட்டுகளுக்கு இடையிலான இடைவெளி λ0/2 க்கும் குறைவாக இருப்பதால், சமச்சீர்மையைப் பராமரிக்கும் அனைத்து சந்திப்புகள் மற்றும் இடைநிறுத்தங்கள் (வளைவுகளும்) கதிர்வீச்சு உள்ளடக்கத்தைக் கொண்டிருப்பதற்குப் பதிலாக முற்றிலும் எதிர்வினையாற்றுகின்றன. என்ஆர்டி வழிகாட்டியில் செங்குத்து உலோகத் தகடுகள் போதுமான நீளமாக இருக்கும்போது, மேலாதிக்க-முறை புலம் முற்றிலும் பிணைக்கப்பட்டுள்ளது, ஏனெனில் இது மேல் மற்றும் கீழ் திறந்த முனைகளை அடையும் போது மிகக் குறைவான மதிப்புகளுக்கு சிதைந்துவிட்டது. தட்டுகளின் மேல் பகுதி படத்தில் உள்ளதைப் போல முன்கூட்டியே சுருக்கப்பட்டிருந்தால். 3, வரையறுக்கப்பட்ட வீச்சு கொண்ட ஒரு பயண அலை புலம் பின்னர் மேல் திறந்த முனையில் உள்ளது, மேலும் மேலாதிக்க என். ஆர். டி வழிகாட்டி முறை வேகமாக இருந்தால் (இது அதிர்வெண்ணைப் பொறுத்து வேகமாகவோ அல்லது மெதுவாகவோ இருக்கலாம்), இந்த திறந்த முனையிலிருந்து ஒரு கோணத்தில் சக்தி கதிர்வீச்சு செய்யப்படும். மற்றொரு சாத்தியமான வழிமுறை சமச்சீரற்ற தன்மை ஆகும். படத்தில் சித்தரிக்கப்பட்டுள்ள சமச்சீரற்ற என்ஆர்டி-வழிகாட்டி ஆண்டெனாவில். 4, ஒரு முனையிலிருந்து மட்டுமே கதிர்வீச்சை வழங்குவதற்காக, கட்டமைப்பு முதலில் ஒரு உலோகச் சுவரால் கிடைமட்டமாகப் பிரிக்கப்படுகிறது; இந்த நடுத்தர விமானத்தில் மின்சார புலம் முற்றிலும் செங்குத்தாக இருப்பதால், புல அமைப்பு இரு பிரிவுகளால் மாற்றப்படவில்லை. சமச்சீரற்ற தன்மையை உருவாக்க மின்கடத்தா பகுதியில் ஒரு காற்று இடைவெளி அறிமுகப்படுத்தப்படுகிறது. இதன் விளைவாக, ஒரு சிறிய அளவு நிகர கிடைமட்ட மின்சார புலம் உருவாக்கப்படுகிறது, இது இணையான-தட்டு காற்று பகுதியில் ஒரு பயன்முறையை உருவாக்குகிறது, இது ஒரு TEM பயன்முறையாகும், இது இணையான தட்டுகளுக்கு இடையில் ஒரு கோணத்தில் திறந்த முனையை அடைந்து கசிவு அடையும் வரை பரவுகிறது. காற்று பகுதியில் இணையான தகடுகளை போதுமான நீளமாக பராமரிப்பது அவசியம், இதனால் அசல் பயன்முறையின் செங்குத்து மின்சார-புலம் கூறு (கீழே-வெட்டப்பட்ட டிஎம் 1 பயன்முறையால் இணையான-தட்டு வழிகாட்டியில் குறிப்பிடப்படுகிறது) திறந்த முனையில் மிகக் குறைவான மதிப்புகளுக்கு சிதைந்துவிட்டது. பின்னர் TEM முறை, அதன் கிடைமட்ட மின்சார புலத்துடன், ஆண்டெனா துளையில் எஞ்சியிருக்கும் ஒரே புலமாகும், மேலும் புல துருவமுனைப்பு பின்னர் அடிப்படையில் தூய்மையானது (திறந்த முனையில் உள்ள இடைநிறுத்தம் எந்த குறுக்கு துருவப்படுத்தப்பட்ட புல கூறுகளையும் அறிமுகப்படுத்தாது). க்ரூவ் வழிகாட்டி க்ரூவ் வழிகாட்டி (படத்தில் காட்டப்பட்டுள்ளது. 5) என்பது மில்லிமீட்டர் அலைகளுக்கான குறைந்த இழப்பு திறந்த அலை வழிகாட்டி ஆகும், இது என். ஆர். டி வழிகாட்டியைப் போலவே ஓரளவு ஒத்திருக்கிறதுஃ மின்கடத்தா மையப் பகுதி பெரிய அகலம் (λ0/2 ஐ விட அதிகமாக) கொண்ட காற்று பகுதியால் மாற்றப்படுகிறது. புலம் மீண்டும் மேலேயும் கீழேயும் குறுகிய அகலமுள்ள பகுதிகளில் அதிவேகமாக சிதைகிறது. கசிவு-அலை ஆண்டெனா முதலில் பள்ளம் வழிகாட்டியை கிடைமட்டமாக இரண்டாகப் பிரிப்பதன் மூலம் உருவாக்கப்படுகிறது. இது ஒரு ஸ்டப்-ஏற்றப்பட்ட செவ்வக அலை வழிகாட்டியை ஒத்திருக்கிறது. ஸ்டப் ஆஃப்-சென்டராக இருக்கும்போது, பெறப்பட்ட சமச்சீரற்ற அமைப்பு கதிர்வீச்சு செய்யும். ஆஃப்செட் அதிகரிக்கும் போது, அட்டெனுயேஷன் மாறிலி α அதிகரிக்கும் மற்றும் பீம் அகலமும் அதிகரிக்கும். ஸ்டப் ஒரு முனை வரை வைக்கப்படும்போது, இதன் விளைவாக எல் வடிவ அமைப்பு மிகவும் வலுவாக கதிர்வீச்சு செய்கிறது. கூடுதலாக, ஸ்டப் நகர்த்தப்படும்போது β இன் மதிப்பு மிகக் குறைவாகவே மாறுகிறது, மேலும் α மிகப் பெரிய வரம்பில் மாறுபடும். இந்த அம்சம் சைடுளோப்களைக் கட்டுப்படுத்த ஆண்டெனா துளை குறைக்க அனுமதிக்கிறது. எல்-வடிவ அமைப்பு வலுவாக கசிவது என்பது மற்றொரு கசிவு பொறிமுறையுடன் தொடர்புடையதாக இருக்கலாம்ஃ கசிவு உயர் முறைகளின் பயன்பாடு. குறிப்பாக, அனைத்து பள்ளம்-வழிகாட்டி உயர் முறைகளும் கசிந்திருப்பதைக் காணலாம். எடுத்துக்காட்டாக, முதல் உயர் சமச்சீர் எதிர்ப்பு முறையைக் கவனியுங்கள். கட்டமைப்பின் சமச்சீர் மற்றும் மின்சார புலக் கோடுகளின் திசைகள் காரணமாக, படத்தில் குறிப்பிடப்பட்டுள்ளபடி, எல்-வடிவத்தை வழங்க கட்டமைப்பை இரண்டு முறை பிரிக்கலாம். 6. டி-சந்தி நெட்வொர்க்கை அடிப்படையாகக் கொண்ட குறுக்கு சமமான நெட்வொர்க்கைப் பயன்படுத்தி ஆண்டெனா பகுப்பாய்வு செய்யப்படலாம். நெட்வொர்க் கூறுகளுக்கான வெளிப்பாடுகள் எளிய மூடிய வடிவங்களில் கிடைக்கின்றன, இருப்பினும் அவை மிகவும் துல்லியமானவை. இதன் விளைவாக வரும் சுற்று படத்தில் காட்டப்பட்டுள்ளது. 7. வழக்கமாக, ஸ்டப் குறுகியதாக இருந்தால் ஸ்டப் நீளம் அரை அலைநீளம் அல்லது அதற்கும் குறைவாக மட்டுமே இருக்க வேண்டும். அச்சிடப்பட்ட-சுற்று நுட்பங்களின் சாத்தியத்தை பயன்படுத்திக் கொள்ள, முந்தைய கட்டமைப்பின் அச்சிடப்பட்ட-சுற்று பதிப்பு உருவாக்கப்பட்டுள்ளது. இந்த வழியில் புனையமைப்பு செயல்முறை ஃபோட்டோலிதோகிராஃபியைப் பயன்படுத்தலாம், மேலும் பக்கவாட்டு கட்டுப்பாட்டுக்கான மெல்லிய வடிவமைப்பை புனையுதலில் தானாகவே கையாள முடியும். இந்த அமைப்பு உருவத்தின் உட்பகுதியில் சித்தரிக்கப்பட்டுள்ளது. 8. இந்த புதிய ஆண்டெனா கட்டமைப்பிற்கான குறுக்கு சமமான நெட்வொர்க் முந்தையதை விட சற்று சிக்கலானது, மேலும் மின்கடத்தா ஊடகத்தை கணக்கில் எடுத்துக் கொள்ள நெட்வொர்க் கூறுகளுக்கான வெளிப்பாடுகள் சரியான முறையில் மாற்றியமைக்கப்பட வேண்டும். மேலும், மின்மாற்றிக்கு மேலே, ஒரு கூடுதல் பாதிப்பு தோன்றுகிறது. ஸ்டப் மற்றும் முக்கிய வழிகாட்டிகள் இனி ஒரே மாதிரியாக இல்லை, எனவே அவற்றின் அலைவரிசைகள் மற்றும் சிறப்பியல்பு சேர்க்கை வேறுபட்டவை. மீண்டும், ஸ்லாட் இருப்பிடம் d ஐ மாற்றுவதன் மூலம் α ஐ மாற்றலாம், ஏனெனில் இது Fig.8 இல் தெளிவாகத் தெரிகிறது. இருப்பினும், Fig.9 இல் காட்டப்பட்டுள்ளபடி, இந்த நோக்கத்திற்காக மாற்றுவதற்கு a 'ஒரு நல்ல அளவுரு என்றும் கண்டறியப்பட்டது. படிப்படியான வழிகாட்டி (ரிட்ஜ்) முந்தைய கட்டமைப்புகளின் ஒரு சுவாரஸ்யமான மாறுபாடு உருவாக்கப்பட்டு பகுப்பாய்வு செய்யப்பட்டுள்ளது. இது செவ்வக அலை வழிகாட்டியை விட ஒரு ரிட்ஜ் அல்லது ஸ்டெப் அலை வழிகாட்டியை அடிப்படையாகக் கொண்டது. செவ்வக அலை வழிகாட்டியை அடிப்படையாகக் கொண்ட கட்டமைப்புகளில், ஸ்டப் கையேட்டை வைப்பதன் மூலமோ அல்லது மேல் மேற்பரப்பில் மையத்திற்கு வெளியே உள்ள நீளமான ஸ்லாட்டைக் கண்டுபிடிப்பதன் மூலமோ சமச்சீரற்ற தன்மை அடையப்பட்டது. இங்கே மேல் மேற்பரப்பு சமச்சீராக உள்ளது, மேலும் படத்தில் காட்டப்பட்டுள்ளபடி, பிரதான வழிகாட்டி பகுதியின் கீழ் ஒவ்வொரு பக்கத்திலும் சமமற்ற நீளங்களைக் கொண்டிருப்பதன் மூலம் சமச்சீரற்ற தன்மை உருவாக்கப்படுகிறது. 10 ஆகும். குறுக்கு சமமான நெட்வொர்க்குகள், நெட்வொர்க் கூறுகளுக்கான தொடர்புடைய வெளிப்பாடுகளுடன் சேர்ந்து, இந்த புதிய கட்டமைப்புகளுக்கு பொருந்தும் வகையில் மாற்றியமைக்கப்பட்டு நீட்டிக்கப்பட்டன. சமமான சுற்று படத்தில் குறிப்பிடப்பட்டுள்ளது. 11. ஆன்டெனா நடத்தையின் பகுப்பாய்வு, இந்த வடிவியல் அதிகபட்ச கதிர்வீச்சு θm மற்றும் பீம் அகலத்தின் கோணத்தை சுயாதீனமாக கட்டுப்படுத்த திறம்பட அனுமதிக்கிறது என்பதைக் குறிக்கிறது. இரண்டு வடிவியல் அளவுருக்களை வரையறுப்போம்ஃ ஒப்பீட்டு சராசரி கை நீளம் bm/a அங்கு bm = (bl + br)/2, மற்றும் ஒப்பீட்டு சமநிலையின்மை αb/bm அங்கு αb = (bl + br)/2. படம் 10: படிப்படியான வழிகாட்டி. bm/a ஐ மாற்றுவதன் மூலம் β/k0 இன் மதிப்பை α/k0 ஐ அதிகம் மாற்றாமல் சரிசெய்ய முடியும், மேலும் αb/bm ஐ மாற்றுவதன் மூலம் β/k0 ஐ அதிகம் பாதிக்காமல் ஒரு பெரிய வரம்பில் α/k0 ஐ மாற்றலாம். எனவே பக்கவாட்டு அளவைக் கட்டுப்படுத்துவதற்கான சிறிய வடிவமைப்பு ஒப்பீட்டளவில் சமநிலையின்மை αb/bm ஐ மட்டுமே உள்ளடக்கும். அலை வழிகாட்டியின் உயரத்தில் இரண்டு கூடுதல் மாற்றங்கள் இருப்பதால் குறுக்கு சமமான நெட்வொர்க் சற்று சிக்கலானது, இது ஷன்ட் ஏற்பாடுகள் மற்றும் சிறந்த மின்மாற்றிகள் மூலம் மாதிரியாக்கப்படலாம். சிறந்த மின்மாற்றி சிறப்பியல்பு மின்மறுப்பின் மாற்றத்தைக் கணக்கிடுகிறது, அதே நேரத்தில் எதிர்வினை ஆற்றலின் சேமிப்பு எளிதில் பாதிக்கப்படுவதன் மூலம் கணக்கில் எடுத்துக் கொள்ளப்படுகிறது. ஸ்கேனிங் வரிசைகள் கசிவு-அலை வரி-மூல ஆண்டெனாக்களின் ஒரு பரிமாண கட்ட வரிசையை உருவாக்குவதன் மூலம் இரண்டு பரிமாணங்களில் ஸ்கேனிங்கை அடைகின்றன. தனித்தனி வரி மூலங்கள் அதிர்வெண்ணை மாற்றுவதன் மூலம் உயரத்தில் ஸ்கேன் செய்யப்படுகின்றன. குறுக்கு விமானத்தில் ஸ்கேனிங், எனவே அசிமுத்தில், வரி மூலங்களின் ஒரு பரிமாண வரிசையின் ஊட்ட கட்டமைப்பில் ஏற்பாடு செய்யப்பட்ட கட்ட மாற்றிகளால் உற்பத்தி செய்யப்படுகிறது. எனவே கதிர்வீச்சு பென்சில்-பீம் வடிவத்தில் நிகழும், மேலும் உயரம் மற்றும் அசிமத் ஆகிய இரண்டிலும் கூம்பு-ஸ்கேன் முறையில் ஸ்கேன் செய்யும். கோடு மூலங்களுக்கிடையேயான இடைவெளி எந்த கிரேட்டிங் லோப்களும் ஏற்படாமல் தேர்ந்தெடுக்கப்படுகிறது, மேலும் துல்லியமான பகுப்பாய்வுகள் எங்கும் குருட்டு புள்ளிகள் எதுவும் தோன்றவில்லை என்பதைக் காட்டுகின்றன. விவரிக்கப்பட்ட வரிசைகள் அனைத்து பரஸ்பர-இணைப்பு விளைவுகளையும் கணக்கில் எடுத்துக் கொள்ளும் அலகு-செல் அணுகுமுறையால் துல்லியமாக பகுப்பாய்வு செய்யப்பட்டுள்ளன. ஒவ்வொரு அலகு கலமும் ஒரு தனிப்பட்ட லைன்-சோர்ஸ் ஆண்டெனாவை உள்ளடக்கியது, ஆனால் மற்ற அனைவரின் முன்னிலையில். அலகு செல்லில் கதிர்வீச்சு நிறுத்தம் குறுக்கு சமமான நெட்வொர்க்கை மாற்றியமைக்கிறது. வரிசை பகுப்பாய்வின் ஒரு முக்கிய புதிய அம்சம் ஸ்கேன் கோணத்தின் செயல்பாடாக இரு பரிமாண சூழலில் அலகு கலத்தின் செயலில் சேர்க்கை தீர்மானிக்கப்படுகிறது. கட்ட மாற்றத்துடன் β மற்றும் α இன் மதிப்புகள் மாறவில்லை என்றால், ஸ்கேன் சரியாக கூம்பு வடிவமாக இருக்கும். இருப்பினும், இந்த மதிப்புகள் சிறிது மட்டுமே மாறுகின்றன என்று கண்டறியப்பட்டுள்ளது, இதனால் கூம்பு ஸ்கேன் இருந்து விலகல் சிறியதாக உள்ளது. குருட்டு புள்ளிகள் உள்ளனவா இல்லையா என்பதை நாம் அடுத்ததாக பரிசீலிக்கிறோம். குருட்டு புள்ளிகள் என்பது வரிசை எந்த சக்தியையும் கதிர்வீச்சு செய்யவோ பெறவோ முடியாத கோணங்களைக் குறிக்கிறது; ஒரு குருட்டு புள்ளி ஏதோ ஒரு கோணத்தில் ஏற்பட்டால், α இன் மதிப்பு அந்த ஸ்கேன் கோணத்தில் விரைவாக பூஜ்ஜியத்திற்குச் செல்லும். குருட்டு புள்ளிகளைச் சரிபார்க்க, ஸ்கேன் கோணத்தின் செயல்பாடாக α/k0 இன் வளைவுகளில் ஏதேனும் கூர்மையான சரிவுகளைப் பார்ப்போம். அத்தகைய டிப்ஸ் ஒருபோதும் கண்டுபிடிக்கப்படவில்லை. இந்த வகையின் வழக்கமான தரவு α/k0 க்கு மிகவும் தட்டையான நடத்தையை வெளிப்படுத்துகிறது, வளைவுகள் கூம்பு-ஸ்கேன் வரம்பின் முடிவை அடையும் போது விரைவாக பூஜ்ஜியத்திற்கு விழும் வரை, அங்கு கற்றை தரையைத் தாக்கும். மேற்கோள்கள் சி. எச். வால்டர், டிராவலிங் வேவ் ஆன்டெனாக்கள், மெக்ரா-ஹில், 1965, டோவர், 1970, பெனின்சுலா பப்ளிஷிங், லாஸ் ஆல்டோஸ், கலிபோர்னியா, 1990 ஆல் மறுபதிப்பு செய்யப்பட்டது. என். மார்குவிட்ஸ், வேவ் கைடு கையேடு, மெக்ரா-ஹில், 1951, பீட்டர் பெரெக்ரினஸ் லிமிடெட், லண்டன், 1986 ஆல் மறுபதிப்பு செய்யப்பட்டது. வி. வி. ஷெவ்செங்கோ, திறந்த அலை வழிகாட்டிகளில் தொடர்ச்சியான மாற்றங்கள்ஃ கோட்பாட்டின் அறிமுகம், ரஷ்ய பதிப்பு, மாஸ்கோ, 1969, தி கோல்ம் பிரஸ், போல்டர், கொலராடோ 1971. டி. ரோஸி மற்றும் எம். மோங்கியார்டோ, திறந்த மின்காந்த அலை வழிகாட்டிகள், தி இன்ஸ்டிடியூஷன் ஆஃப் எலக்ட்ரிக்கல் இன்ஜினியர்ஸ் (ஐ. இ. இ), லண்டன், 1997. எம். ஜே. அப்லோவிட்ஸ் மற்றும் ஏ. எஸ். ஃபோகாஸ், சிக்கலான மாறிகள்ஃ அறிமுகம் மற்றும் பயன்பாடுகள், இரண்டாவது பதிப்பு, கேம்பிரிட்ஜ் யுனிவர்சிட்டி பிரஸ், 2003. ஏ. ஏ. ஒலைனர் (முதன்மை புலனாய்வாளர்), ஸ்கேன் செய்யக்கூடிய மில்லிமீட்டர் அலை வரிசைகள், ஆர்ஏடிசி ஒப்பந்தம் எண். எஃப் 19628-84-கே-0025, பாலிடெக்னிக் பல்கலைக்கழகம், நியூயார்க், 1988. ஏ. ஏ. ஒலைனர், கதிர்வீச்சு கால கட்டமைப்புகள்ஃ கே மற்றும் β வரைபடங்களின் அடிப்படையில் பகுப்பாய்வு, மைக்ரோவேவ் ஃபீல்ட் மற்றும் நெட்வொர்க் நுட்பங்கள் குறித்த குறுகிய பாடநெறி, புரூக்ளின் பாலிடெக்னிக் இன்ஸ்டிடியூட், நியூயார்க், 1963. ஏ. ஏ. ஒலைனர் (முதன்மை புலனாய்வாளர்), மில்லிமீட்டர் அலைகளுக்கான லம்பட்-எலிமென்ட் மற்றும் லீக்கி-வேவ் ஆன்டெனாக்கள், ஆர்ஏடிசி ஒப்பந்தம் எண். எஃப் 19628-81-கே-0044, நியூயார்க் பாலிடெக்னிக் இன்ஸ்டிடியூட், 1984. எஃப். ஜே. ஜுக்கர், "மேற்பரப்பு மற்றும் கசிவு-அலை ஆண்டெனாக்கள்", ஆன்டெனா பொறியியல் கையேட்டின் அத்தியாயம் 16, எச். ஜே. ஜாசிக், ஆசிரியர், மெக்ரா-ஹில், நியூயார்க், 1961. ஏ. ஏ. ஒலைனர் மற்றும் டி. டாமிர், "வழிகாட்டப்பட்ட சிக்கலான அலை, பகுதி I: ஒரு இடைமுகத்தில் புலம்", புரோக். ஐ. இ. இ, தொகுதி. 110, பக். 310-324, பிப்ரவரி 1963. ஏ. ஏ. ஒலைனர் மற்றும் டி. டாமிர், "வழிகாட்டப்பட்ட சிக்கலான அலை, பகுதி II: கதிர்வீச்சு வடிவத்துடன் தொடர்பு", புரோக். ஐ. இ. இ, தொகுதி. 110, பக். 325-334, பிப்ரவரி 1963. ஏ. ஏ. ஒலைனர், லீக்கி-வேவ் ஆன்டெனாக்கள், ஆன்டெனா பொறியியல் கையேட்டில் அத்தியாயம் 10, ஆர். சி. ஜான்சன், ஆசிரியர், 3 வது பதிப்பு, மெக்ரா-ஹில், நியூயார்க், 1993,59 பக்கங்கள். ஏ. ஹெஸ்ஸல், "பயண-அலை ஆண்டெனாக்களின் பொதுவான பண்புகள்", ஆன்டெனா கோட்பாட்டில் அத்தியாயம் 19, ஆர். இ. கொலின் மற்றும் எஃப். ஜே. ஜுக்கர், எடிட்டர்ஸ், மெக்ரா-ஹில், நியூயார்க், 1969, பக். 151-257. எஃப். ஜே. ஜுக்கர், "மேற்பரப்பு-அலை ஆண்டெனாக்கள்", ஆன்டெனா கோட்பாட்டில் அத்தியாயம் 21, ஆர். இ. கொலின் மற்றும் எஃப். ஜே. ஜுக்கர், எடிட்டர்ஸ், மெக்ரா-ஹில், நியூயார்க், 1969, பக். எஃப். ஷ்வரிங் மற்றும் எஸ். டி. பெங், மில்லிமீட்டர்-அலை பயன்பாடுகளுக்கான அவ்வப்போது நெளிந்த மின்கடத்தா ஆண்டெனாக்களின் வடிவமைப்பு, புரூக்ளின் பாலிடெக்னிக் இன்ஸ்டிடியூட், நியூயார்க், 1983,22 பக்கங்கள். எஸ். டி. பெங் மற்றும் ஏ. ஏ. ஒலைனர், "திறந்த மின்கடத்தா அலை வழிகாட்டிகளின் ஒரு வகுப்பின் வழிகாட்டல் மற்றும் கசிவு பண்புகள்ஃ பகுதி I-கணித சூத்திரங்கள்", நுண்ணலை கோட்பாடு மற்றும் நுட்பங்கள் குறித்த IEEE பரிவர்த்தனைகள், தொகுதி. எம். டி. டி-29, செப்டம்பர் 1981, பக். 843-855. ஏ. ஏ. ஒலைனர், எஸ். டி. பெங், டி. ஐ. ஹ்சு மற்றும் ஏ. சான்செஸ், திறந்த மின்கடத்தா அலை வழிகாட்டிகளின் ஒரு வகுப்பின் வழிகாட்டுதல் மற்றும் கசிவு பண்புகள்ஃ பகுதி II-புதிய இயற்பியல் விளைவுகள், "நுண்ணலை கோட்பாடு மற்றும் நுட்பங்கள் குறித்த ஐ. இ. இ. இ பரிவர்த்தனைகள், தொகுதி. எம்டிடி-29, செப்டம்பர் 1981, பக்கங்கள். 855-869. ஏ. ஏ. ஒலைனர் மற்றும் ஆர். ஜி. மாலேக், "எல்லையற்ற ஸ்கேனிங் வரிசைகளில் பரஸ்பர இணைப்பு", மைக்ரோவேவ் ஸ்கேனிங் ஆன்டெனாக்களில் அத்தியாயம் 3, தொகுதி. II, ஆர். சி. ஹான்சன், ஆசிரியர், அகாடமிக், நியூயார்க், 1966. எஃப். மாண்டிகோன் மற்றும் ஏ. அலூ, "லீக்கி-வேவ் தியரி, டெக்னிக்ஸ் அண்ட் அப்ளிகேஷன்ஸ்ஃ ஃப்ரம் மைக்ரோவேவ்ஸ் டு விசிபிள் ஃப்ரீக்வென்சிஸ்", IEEE இன் செயல்முறைகள், தொகுதி. 103, எண். 5, பக். 793-821, மே 26,2015. டோய்ஃ 10.1109/JPROC.2015.2399419 எம். போவேடா-கார்சியா, ஜே. ஒலிவா-சான்செஸ், ஆர். சான்செஸ்-இபோரா, டி. கேனெட்-ரெபெனாக், ஜே. எல். கோமஸ்-டோர்னெரோ, "அதிர்வெண்-ஸ்கேன் செய்யப்பட்ட ஒளியைப் பயன்படுத்தி செலவு-பயனுள்ள வயர்லெஸ் சென்சார் நெட்வொர்க்குகளுக்கான டைனமிக் வயர்லெஸ் பவர் டிரான்ஸ்பர்". IEEE அணுகல், 7,8081-8094. டோய்ஃ 10.1109/ACCESS.2018.2886448 ஆன்டெனாக்கள் (ரேடியோ)