Gas core reactor rocket
நியூக்ளியர் கேஸ்-கோர்-ரியாக்டர் ராக்கெட்டுகள் திடமான கோர் நியூக்ளியர் ராக்கெட்டுகளை விட மிக உயர்ந்த குறிப்பிட்ட உந்துதலை வழங்க முடியும், ஏனெனில் அவற்றின் வெப்பநிலை வரம்புகள் முனை மற்றும் கோர் சுவர் கட்டமைப்பு வெப்பநிலையில் உள்ளன, அவை வாயு மையத்தின் வெப்பமான பகுதிகளிலிருந்து தொலைவில் உள்ளன. இதன் விளைவாக, அணு எரிவாயு மைய உலைகள் உந்துசக்திக்கு மிக அதிக வெப்பநிலையை வழங்க முடியும். ஹைட்ரஜன் உந்துசக்தியின் குறைந்த மூலக்கூறு எடை காரணமாக திட மைய அணு வெப்ப ராக்கெட்டுகள் வழக்கமான இரசாயன ராக்கெட்டுகளை விட அதிக குறிப்பிட்ட உந்துதலை உருவாக்க முடியும், ஆனால் அவற்றின் இயக்க வெப்பநிலை திட மையத்தின் அதிகபட்ச வெப்பநிலையால் கட்டுப்படுத்தப்படுகிறது, ஏனெனில் உலை வெப்பநிலை அதன் கூறுகளின் மிகக் குறைந்த உருகுதல் வெப்பநிலையை விட உயர முடியாது. செயல்பாட்டுக் கோட்பாடு நியூக்ளியர் கேஸ்-கோர்-ரியாக்டர் ராக்கெட்டுகள் திடமான கோர் நியூக்ளியர் ராக்கெட்டுகளை விட மிக உயர்ந்த குறிப்பிட்ட உந்துதலை வழங்க முடியும், ஏனெனில் அவற்றின் வெப்பநிலை வரம்புகள் முனை மற்றும் கோர் சுவர் கட்டமைப்பு வெப்பநிலையில் உள்ளன, அவை வாயு மையத்தின் வெப்பமான பகுதிகளிலிருந்து தொலைவில் உள்ளன. இதன் விளைவாக, அணு எரிவாயு மைய உலைகள் உந்துசக்திக்கு மிக அதிக வெப்பநிலையை வழங்க முடியும். ஹைட்ரஜன் உந்துசக்தியின் குறைந்த மூலக்கூறு எடை காரணமாக திட மைய அணு வெப்ப ராக்கெட்டுகள் வழக்கமான இரசாயன ராக்கெட்டுகளை விட அதிக குறிப்பிட்ட உந்துதலை உருவாக்க முடியும், ஆனால் அவற்றின் இயக்க வெப்பநிலை திட மையத்தின் அதிகபட்ச வெப்பநிலையால் கட்டுப்படுத்தப்படுகிறது, ஏனெனில் உலை வெப்பநிலை அதன் கூறுகளின் மிகக் குறைந்த உருகுதல் வெப்பநிலையை விட உயர முடியாது. வாயு மைய வடிவமைப்பால் அடையக்கூடிய மிக அதிக வெப்பநிலை காரணமாக, இது மற்ற வழக்கமான அணு வடிவமைப்புகளை விட அதிக குறிப்பிட்ட உந்துவிசை மற்றும் உந்துதலை வழங்க முடியும். இது எதிர்கால விண்வெளி வீரர்களுக்கான குறுகிய பணி போக்குவரத்து நேரங்கள் அல்லது பெரிய பேலோட் பின்னங்களாக மொழிபெயர்க்கிறது. எரிவாயு மையத்திலிருந்து ஓரளவு அயனியாக்கப்பட்ட பிளாஸ்மாவைப் பயன்படுத்தி காந்த ஹைட்ரோடைனமிகல் மின்சாரத்தை உருவாக்க முடியும், பின்னர் கூடுதல் மின் விநியோகத்தின் தேவையை நிராகரிக்கிறது. அணு உலையின் பொதுவான அம்சங்கள் அனைத்து எரிவாயு-மைய உலை ராக்கெட் வடிவமைப்புகளும் அவற்றின் அணு உலை மையங்களில் பல பண்புகளைப் பகிர்ந்து கொள்கின்றன, மேலும் பெரும்பாலான வடிவமைப்புகள் ஒரே மாதிரியான பொருட்களைப் பகிர்ந்து கொள்கின்றன. மிக நெருக்கமான நில வடிவமைப்பு கருத்து வாயு பிளவு உலை ஆகும். அணு எரிபொருள் பிளவுபடுத்தும் எரிபொருள் பொதுவாக அதிக செறிவூட்டப்பட்ட யுரேனியம் துகள்கள் அல்லது யுரேனியம் கொண்ட வாயு (யு-235 அல்லது யு-233) ஆகும். சில நேரங்களில் யுரேனியம் டெட்ராஃப்ளூரைடு அதன் வேதியியல் நிலைத்தன்மை காரணமாக தேவைப்படுகிறது; உந்துசக்தி பொதுவாக ஹைட்ரஜனாக இருக்கும். பெரும்பாலான எரிவாயு மைய உலைகள் மையத்திற்குள் இருக்கும் தீவிர சூழலின் தாக்கத்தை எடுக்கும் திறன் கொண்ட ஒரு ரேடியல் முதல் சுவர், எல்லாவற்றையும் ஒன்றாக வைத்திருக்க ஒரு அழுத்த ஷெல் மற்றும் பொதுவாக பெரிலியம் ஆக்சைடால் ஆன ஒரு ரேடியல் நியூட்ரான் மதிப்பீட்டாளரால் சூழப்பட்டுள்ளன. உந்துசக்தி மிதமான தன்மையையும் வழங்குகிறது. உலை குளிரூட்டும்/ராக்கெட் உந்துசக்தி ஹைட்ரஜன் உந்துசக்தி உலை மற்றும் அதன் பல்வேறு கட்டமைப்பு பகுதிகளை குளிர்விக்கிறது. ஹைட்ரஜன் முதலில் முனை வழியாக செலுத்தப்படுகிறது, பின்னர் சுவர்கள் வழியாக மற்றும் மையப் பகுதி வழியாக மீண்டும் கீழே செலுத்தப்படுகிறது. இது மையப் பகுதியைக் கடந்து சென்றவுடன், ஹைட்ரஜன் தீர்ந்துவிடும். உந்துசக்தியிலிருந்து குளிர்விக்க போதுமானதாக இல்லாவிட்டால், வெளிப்புற ரேடியேட்டர்கள் தேவைப்படுகின்றன. பெரும்பாலான வடிவமைப்புகளில் உள் வாயு மைய வெப்பநிலைகள் வேறுபடுகின்றன, ஆனால் மிக உயர்ந்த குறிப்பிட்ட தூண்டுதல்களைக் கொண்ட வடிவமைப்புகளில் பொதுவாக பிளவு வாயு பிளாஸ்மாக்கள் குறைந்த வெகுஜன உந்துசக்தியை சூடாக்குகின்றன. இந்த வெப்பம் முதன்மையாக கதிர்வீச்சு மூலம் நிகழ்கிறது. அதிக வெப்பநிலையில், வெப்பம் முக்கியமாக வெப்ப கதிர்வீச்சு மூலம் மாற்றப்படுகிறது (வெப்ப கடத்தலை விட). இருப்பினும், உந்துசக்தியாகப் பயன்படுத்தப்படும் ஹைட்ரஜன் வாயு இந்த கதிர்வீச்சுக்கு கிட்டத்தட்ட முற்றிலும் வெளிப்படையானது. எனவே, பெரும்பாலான எரிவாயு மைய உலை ராக்கெட் கருத்தாக்கங்களில், ஒளிபுகா திட அல்லது திரவ துகள்களால் உந்துசக்தியின் ஒருவித விதைப்பு அவசியம் என்று கருதப்படுகிறது. கார்பனின் துகள்கள் (இது மிகவும் ஒளிபுகா மற்றும் 3915 கே வரை திடமாக இருக்கும், அதன் பதங்கமாதல் புள்ளி) ஒரு இயற்கையான தேர்வாகத் தோன்றும்; இருப்பினும், அதிக வெப்பநிலை மற்றும் அழுத்தங்களில் ஹைட்ரஜன் நிறைந்த சூழலில் கார்பன் வேதியியல் ரீதியாக நிலையற்றது. எனவே, கார்பனை விட, தூசி துகள்கள் அல்லது டங்ஸ்டன் (உருகும் புள்ளி 3695 கே, கொதிநிலை 6203 கே) அல்லது டாண்டலம் ஹாஃப்னியம் கார்பைடு (உருகும் புள்ளி 4263 கே, கொதிநிலை சில அறியப்படாத அதிக வெப்பநிலை) போன்ற ஒரு பொருளின் திரவ துளிகள் விரும்பப்படுகின்றன. இந்த துகள்கள் வெளியேற்ற வாயுவின் வெகுஜனத்தில் 4 சதவீதம் வரை இருக்கும், இது உந்துசக்தியின் விலையை கணிசமாக அதிகரிக்கும் மற்றும் ராக்கெட்டின் குறிப்பிட்ட உந்துதலை சற்று குறைக்கும். இருப்பினும், 5000-7000 s இன் ஒரு குறிப்பிட்ட உந்துவிசையை அடைய தேவையான வெப்பநிலையில், திட அல்லது திரவ பொருள் எதுவும் உயிர்வாழாது (தேவையான உலை வெப்பநிலை குறைந்தது 50,000-100,000 K ஆக இருக்கும்), மேலும் உந்துசக்தி வெளிப்படையாக மாறும்; இதன் விளைவாக, பெரும்பாலான வெப்பம் அறை சுவர்களால் உறிஞ்சப்படும். இது ஒரு குறிப்பிட்ட உந்துவிசையின் இந்த உயர் அணு வெப்ப ராக்கெட்டைப் பயன்படுத்துவதைத் தடுக்கும், வேறு சில விதைகள் விதைத்தல் அல்லது உந்துசக்திக்கு வெப்ப பரிமாற்றம் செய்யப்படாவிட்டால். பிளவுபடுத்தும் எரிபொருள் மற்றும் உந்துசக்தியின் ஒப்பீட்டு அல்லது ஒட்டுமொத்த அடர்த்திகளை மாற்றுவதன் மூலமோ அல்லது நியூட்ரான் உறிஞ்சும் டிரம்கள் அல்லது ரேடியல் மதிப்பீட்டாளரை நகர்த்தும் வெளிப்புற கட்டுப்பாட்டு இயக்ககங்களைக் கொண்டிருப்பதன் மூலமோ கட்டுப்பாட்டு கட்டுப்பாட்டை அடைய முடியும். வாயு மைய உலை ராக்கெட்டில் இரண்டு முக்கிய மாறுபாடுகள் உள்ளனஃ திறந்த சுழற்சி வடிவமைப்புகள், அவை ஒரு கப்பலுக்குள் எரிபொருளைக் கொண்டிருக்கவில்லை, மற்றும் மூடிய சுழற்சி வடிவமைப்புகள், அவை ஒரு திடமான கட்டமைப்பிற்குள் வாயு எதிர்வினை மையத்தைக் கொண்டுள்ளன. திறந்த சுழற்சி வடிவமைப்புகள் திறந்த சுழற்சியின் குறைபாடு என்னவென்றால், எரிபொருள் குறிப்பிடத்தக்க எரியும் அளவை அடைவதற்கு முன்பு முனை வழியாக வேலை செய்யும் திரவத்துடன் தப்பிக்க முடியும். எனவே, திறந்த சுழற்சி வடிவமைப்புகளுக்கு எரிபொருள் இழப்பைக் கட்டுப்படுத்த ஒரு வழியைக் கண்டுபிடிப்பது அவசியம். ஒரு வெளிப்புற சக்தியை நம்பியிருக்காவிட்டால் (அதாவது. காந்த விசைகள், ராக்கெட் முடுக்கம்), எரிபொருள்-உந்துசக்தி கலவையைக் கட்டுப்படுத்துவதற்கான ஒரே வழி, ஓட்டம் ஹைட்ரோடைனமிக்ஸ் வழியாகும். மற்றொரு சிக்கல் என்னவென்றால், முனையிலிருந்து வரும் கதிரியக்க வெளியேற்றம் பூமியின் வளிமண்டலத்திற்குள் செயல்பட வடிவமைப்பை முற்றிலும் பொருத்தமற்றதாக ஆக்குகிறது. திறந்த சுழற்சி வடிவமைப்பின் நன்மை என்னவென்றால், இது மூடிய சுழற்சி வடிவமைப்பை விட மிக அதிக இயக்க வெப்பநிலையை அடைய முடியும், மேலும் பொருத்தமான மூடிய சுழற்சி வடிவமைப்பிற்குத் தேவையான கவர்ச்சியான பொருட்கள் தேவையில்லை. திறந்த சுழற்சி வடிவமைப்புகளில் ஓட்டம் ஹைட்ரோடினமிக்ஸ் பிளவு வாயு மையத்தின் வடிவம் உருளை, டோராய்டல் அல்லது எதிர் ஓட்டம் டோராய்டலாக இருக்கலாம். உருளை மற்றும் டோராய்டல் வடிவமைப்புகளுடன் பிளவு எரிபொருளின் இழப்பு குறித்து சிக்கல்கள் இருப்பதால், எதிர்-ஓட்டம் டோராய்டல் வாயு கோர் வடிவியல் ஆராய்ச்சியின் முதன்மை ஆதாரமாகும். எதிர் ஓட்டம் டோராய்டு மிகவும் நம்பிக்கைக்குரியது, ஏனெனில் இது சிறந்த நிலைத்தன்மையைக் கொண்டுள்ளது மற்றும் கோட்பாட்டளவில் மேற்கூறிய கருத்துக்களை விட பிளவு எரிபொருள் மற்றும் உந்துசக்தியை மிகவும் திறம்பட கலப்பதைத் தடுக்கிறது. இந்த வடிவமைப்பில், பிளவு எரிபொருள் பெரும்பாலும் ஹைட்ரோடினமிக் அடைப்பு மூலம் ஒரு அடிப்படை ஊசி உறுதிப்படுத்தப்பட்ட மறுசுழற்சி குமிழியில் வைக்கப்படுகிறது. பெரும்பாலான வடிவமைப்புகள் உருமாதிரியை எளிதாக்குவதற்கு உருளை வாயு மையச் சுவரைப் பயன்படுத்துகின்றன. இருப்பினும், முந்தைய குளிர் ஓட்ட சோதனைகள் ஒரு கோள உள் சுவர் வடிவியல் வடிவமைப்புடன் ஹைட்ரோடினமிக் கட்டுப்பாடு மிகவும் எளிதாக அடையப்படுகிறது என்பதைக் காட்டுகின்றன. எரிபொருள் சுழலின் உருவாக்கம் சிக்கலானது. இது அடிப்படையில் ஒரு அப்பட்டமான அடித்தளத்துடன் ஒரு எறிபொருள் வடிவத்தின் மீது பாய்கிறது. எரிபொருள் சுழற்சியின் விரும்பிய இடத்திற்கு முன்னால் அரை துளைகள் கொண்ட சுவரை வைப்பதன் மூலம் சுழல் உருவாகிறது, ஆனால் அதன் பக்கங்களில் ஹைட்ரஜன் உந்துசக்திக்கு இடமளிக்கிறது. உந்துசக்தி பின்னர் அணு உலை குழிக்குள் ஒரு வளைய நுழைவாயில் பகுதியில் செலுத்தப்படுகிறது. அரை துளைகள் கொண்ட சுவருக்குப் பின்னால் ஒரு டெட் ஸ்பேஸ் உருவாகிறது; பிசுபிசுப்பு மற்றும் வெட்டு விசைகள் காரணமாக, ஒரு எதிர் டொராய்டல் சுழற்சி உருவாகிறது. சுழல் உருவாகியவுடன், அணு உலையை முக்கியமானதாக கொண்டு வர அரை துளையிடும் தட்டு வழியாக பிளவுபடுத்தும் எரிபொருளை செலுத்தலாம். எரிபொருள் சுழியின் உருவாக்கம் மற்றும் இருப்பிடம் இப்போது அரை துளைகள் கொண்ட சுவர் வழியாக அமைப்புக்குள் இரத்தம் சிந்தும் பிளவு எரிபொருளின் அளவைப் பொறுத்தது. சுவர் வழியாக அமைப்புக்குள் அதிக எரிபொருள் இரத்தப்போக்கு ஏற்படும் போது, சுழல் மேலும் கீழ்நோக்கி நகர்கிறது. குறைவான இரத்தப்போக்கு ஏற்படும் போது, சுழல் மேலும் மேல்நோக்கி நகர்கிறது. நிச்சயமாக, மேல்நோக்கிய இடம் அரை துளைகள் கொண்ட சுவரின் இடத்தால் கட்டுப்படுத்தப்படுகிறது. மூடிய சுழற்சி வடிவமைப்புகள் மூடிய சுழற்சி சாதகமானது, ஏனெனில் அதன் வடிவமைப்பு கிட்டத்தட்ட எரிபொருள் இழப்பை நீக்குகிறது, ஆனால் எரிபொருளுக்கும் உந்துசக்திக்கும் இடையில் ஒரு உடல் சுவரின் தேவை மிகவும் உகந்த பண்புகளைக் கொண்ட ஒரு பொருளைக் கண்டுபிடிப்பதில் தடையாக உள்ளது. பரந்த அளவிலான காமா ஆற்றல்களுக்கு வெளிப்படையான ஒரு ஊடகத்தை ஒருவர் கண்டுபிடிக்க வேண்டும், ஆனால் உலைகளில் இருக்கும் கதிர்வீச்சு சூழலைத் தாங்க முடியும், குறிப்பாக அருகிலுள்ள பிளவு எதிர்வினைகளிலிருந்து துகள் குண்டுவீச்சு. துகள்களின் இந்த தடுப்பணை வெடிப்பதற்கும் இறுதியில் சுவர் அரிப்புக்கும் வழிவகுக்கும். ஒரு மூடிய சுழற்சி வாயு மைய ராக்கெட் வடிவமைப்பு (பெரும்பாலும் நியூக்ளியர் லைட் பல்ப் என்று அழைக்கப்படுகிறது) உந்துசக்தியிலிருந்து தனித்தனியாக ஒரு குவார்ட்ஸ் உறைக்குள் பிளவு வாயு உள்ளது. முதலாவதாக, ஹைட்ரஜன் குளிரூட்டியானது முனை வழியாகவும், குவார்ட்ஸ் அடைப்பின் சுவர்களுக்கு உள்ளேயும் குளிர்ச்சியடைகிறது. அடுத்து, குவார்ட்ஸ் எரிபொருள் அடைப்பின் வெளிப்புறத்தில் குளிரூட்டிகள் இயக்கப்படுகின்றன. பிளவு வாயு சுவர்களுடன் நேரடியாக தொடர்பு கொள்வதால், செயல்பாட்டு வெப்பநிலை மற்ற வடிவமைப்புகளைப் போல பெரிதாக இல்லை, ஏனெனில் சுவர்கள் இறுதியில் மறைந்துவிடும். காந்த அடைப்பு ஒரு வெளிப்புற சக்தியைத் தவிர, ஹைட்ரோடினமிக் கட்டுப்பாடு மட்டுமே உலைகளில் எரிபொருளின் குடியிருப்பு நேரத்தை அதிகரிக்க ஒரே வழியாகும். இருப்பினும், உந்துசக்தி ஓரளவு மட்டுமே அயனியாக்கம் செய்யப்பட்டிருக்கும் போது, எரிபொருள் அதிக அயனியாக்கம் (மூன்று அல்லது நான்கு மடங்கு அயனியாக்கம்) செய்யப்படுவதால், காந்த அடைப்பை ஏன் பயன்படுத்த முடியாது என்று ஒருவர் கேட்கலாம். இந்த கேள்விக்கு பதிலளிக்க ஒருவர் காந்த பிளாஸ்மா அடைப்பு பற்றி கொஞ்சம் புரிந்து கொள்ள வேண்டும். காந்த அடைப்புக்கான ஆர்வத்தின் முக்கிய அளவுரு இயக்க அழுத்தத்திற்கும் காந்த அழுத்தத்திற்கும் உள்ள விகிதமாகும், β. β <1 காந்த அடைப்பு சாத்தியமாகும் போது (பெரும்பாலான இணைவு திட்டங்கள் 0.05 க்கு அருகில் β ஐக் கொண்டுள்ளன). இருப்பினும், ஒரு வாயு மைய ராக்கெட்டில் உள்ள அழுத்தங்கள் இணைவு சாதனங்களில் உள்ள அழுத்தங்களை விட மிக அதிகமாக உள்ளன, தோராயமாக 1000 ஏடிஎம் (100 எம்பிஏ). இந்த அழுத்தங்களுக்கு, β = 1 ஐ உற்பத்தி செய்ய தேவையான காந்தப்புல வலிமை 16 டெஸ்லாக்களுக்கு அருகில் உள்ளது. இந்த அளவிலான காந்தப்புலத்திற்கு, சூப்பர் கண்டக்டிங் தொழில்நுட்பம் அவசியம் மற்றும் அத்தகைய அமைப்பின் கூடுதல் நிறை தீங்கு விளைவிக்கும். மேலும், ஒரு β <1 உடன் கூட, எதிர்ப்பு பரவல் β <<1 தவிர எரிபொருள் மையத்தை உடனடியாக இடிந்து விழச் செய்யும், இதற்கு இன்னும் பெரிய காந்தப்புலம் தேவைப்படும். இருப்பினும், உந்துசக்தியும் எரிபொருளும் ஒரே அழுத்தத்தில் இருக்கக்கூடும் என்பதால், ஒரு காந்தப்புலம் உந்துசக்தியுடன் வெப்பச்சலன கலவையைத் தடுப்பதன் மூலம் எரிபொருளைத் தக்க வைத்துக் கொள்ள முடியும், மேலும் உலை அறையில் அழுத்தத்தை பராமரிப்பதில் எந்தப் பங்கும் வகிக்காதுஃ எரிபொருளின் அழுத்தம் β இன் கணக்கீட்டிற்கு பொருந்தாது. வெற்றிடத்தில் ஒரு இணைவு பிளாஸ்மாவின் அடைப்பைப் போலல்லாமல் நிலைமை முற்றிலும் வேறுபட்டிருப்பதால், பிளவு எரிபொருள் தக்கவைப்புக்கு ஒரு காந்தப்புலத்தின் தேவையான வலிமை காந்த ஹைட்ரோடைனமிக் கருத்தாய்வுகளின் அடிப்படையில் மதிப்பிடப்பட வேண்டும் (குறிப்பாக, கொந்தளிப்பான கலவையை அடக்குவது). ராக்கெட் முடுக்கத்தின் தாக்கம் ஜி. சி. ஆர்களின் மற்றொரு முக்கியமான அம்சம் எரிபொருள் குமிழியில் எரிபொருளைக் கட்டுப்படுத்துவதில் ராக்கெட் முடுக்கத்தின் தாக்கம் ஆகும். பூஜ்ஜிய ஜி தொடக்கத்திலிருந்து மற்ற அனைத்து ஓட்ட விகிதங்களும் நிலையானதாக இருந்தால், 0.001 ஜி (10 மிமீ/வி 2) ராக்கெட் முடுக்கம் மட்டுமே மிதவை விளைவுகளை மையக் கட்டுப்பாட்டை 35 சதவீதம் குறைக்கும். இறுதியில், ராக்கெட் ஒருவித நிலையான நிலையை அடையும் வரை எரிபொருள்-உந்து ஓட்டங்கள் தடுக்கப்பட வேண்டும். நியூட்ரானிக் கருத்தாய்வுகள் அத்தகைய எரிவாயு மைய உலைகளில் செங்குத்தான வெப்பநிலை சாய்வுகள் இருப்பதால், நியூட்ரானிக்ஸுக்கான பல தாக்கங்கள் கருத்தில் கொள்ளப்பட வேண்டும். திறந்த-சுழற்சி வாயு-மைய உலை (ஓ. சி. ஜி. சி. ஆர்) பொதுவாக ஒரு வெப்ப/எபிதர்மல் உலை ஆகும். வாயு மையத்திற்குள் செங்குத்தான வெப்பநிலை சாய்வுகள் இருப்பதால் பெரும்பாலான வகையான ஓ. சி. ஜி. சி. ஆருக்கு வெளிப்புற மிதமான தேவைப்படுகிறது. எரிபொருள் பகுதியில் பிறந்த நியூட்ரான்கள் ஒப்பீட்டளவில் தடையின்றி வெளிப்புற மதிப்பீட்டாளருக்கு பயணிக்கின்றன, அங்கு சில வெப்பமயமாக்கப்பட்டு மீண்டும் வாயு மையத்திற்குள் அனுப்பப்படுகின்றன. இருப்பினும், உயர் மைய வெப்பநிலை காரணமாக, திரும்பும் பயணத்தில் நியூட்ரான்கள் எரிபொருள் பகுதியில் சிதறிக்கிடக்கின்றன, இது குறிப்பிடத்தக்க எதிர்மறை உலை மதிப்பிற்கு வழிவகுக்கிறது. முக்கியமான தன்மையை அடைய, இந்த உலை மிக அதிக அழுத்தத்தில் இயக்கப்படுகிறது மற்றும் வெளிப்புற ரேடியல் சுவர் ஒருவிதமான மதிப்பீட்டாளரால் ஆனது, பொதுவாக பெரிலியம் ஆக்சைடு. மிதமான துகள்களை எரிபொருள் அல்லது உந்து ஓட்டங்களில் அறிமுகப்படுத்துவதிலிருந்தும் மிதமான தன்மை வரலாம், ஆனால் அவ்வாறு செய்வதன் மூலம், நியூட்ரானிக்ஸில் உள்ள நன்மைகள் ராக்கெட் செயல்திறனை இழப்பதன் மூலம் ரத்து செய்யப்படுகின்றன. தொழில்நுட்ப சுருக்கம் மற்றும் கண்ணோட்டம் திறந்த-சுழற்சி வாயு-மைய ராக்கெட் பல தனித்துவமான வடிவமைப்பு பண்புகளைக் கொண்டுள்ளது, இது கிரகங்களுக்கிடையேயான பயணங்களுக்கான பிற முன்மொழியப்பட்ட உந்துதலுக்கு கடுமையான சவாலாக அமைகிறது. ஒரு மூடிய சுழற்சி கருத்தாக்கத்திற்கு அணு உலையின் உள்ளே ஒரு வெளிப்படையான சுவர் இருக்க வேண்டிய அவசியம் இருப்பதால், ஒரு திடமான மையத்திலிருந்து ஒரு எரிவாயு மையத்திற்கு நகர்வதன் நன்மை கிட்டத்தட்ட மறுக்கப்படுகிறது. ஓ. சி. ஜி. சி. ஆருக்கு சாத்தியமான உயர் குறிப்பிட்ட உந்துவிசை மற்றும் பெரிய உந்துதல் ஆகியவை குறுகிய பணி நேரங்கள் மற்றும் அதிக பேலோட் பின்னங்களுடன் ஒத்திருக்கின்றன. இருப்பினும், அதன் வடிவமைப்பில் உள்ளார்ந்த தொழில்நுட்ப சவால்கள் மற்றும் அறியப்படாதவை பல உள்ளன. கூடுதலாக, பூமியில் நிகழ்த்தப்படும் அமைப்பின் எந்தவொரு சோதனையும் 1 கிராம் ஈர்ப்பு விசையின் கீழ் இருக்கும், இது வாயு மையத்திற்குள் மிதவை விளைவுகளை ஏற்படுத்தும். பூமியில் நேரடி சோதனை செய்ய இயலாமை காரணமாக, ஆராய்ச்சி முதன்மையாக அத்தகைய அமைப்பின் கணக்கீட்டு மாதிரியை மையமாகக் கொண்டுள்ளது. குறிப்பிட்ட உந்துவிசை 3000 வினாடிகள் வரை அதிகமாகவோ அல்லது அதிகமாகவோ இருக்கலாம் என்று முன்பு குறிப்பிடப்பட்டது. இருப்பினும், கணக்கீட்டு மாதிரியின் முடிவுகள் இந்த எண்ணிக்கையை ஓரளவு நம்பிக்கையுடன் சுட்டிக்காட்டுகின்றன. டி. போஸ்டனால் ஒரு வழக்கமான அடிப்படை ஊசி நிலைப்படுத்தப்பட்ட மறுசுழற்சி குமிழி வாயு மைய ராக்கெட்டுக்கு வெப்ப ஹைட்ராலிக்ஸ் மிகவும் முழுமையாக வடிவமைக்கப்பட்டபோது, குறிப்பிட்ட உந்துவிசை> 3000 s இலிருந்து <1500 s ஆகக் குறைந்தது. அடிப்படை ஊசி நிலைப்படுத்தப்பட்ட மறுசுழற்சி குமிழி வாயு மைய ராக்கெட் கருத்தாக்கத்தில், சில கூடுதல் எரிபொருள் அடைப்பு முறை பயனுள்ளதாக இருக்கும் என்று கருதப்படுகிறது. முன்பு குறிப்பிட்டபடி, எரிபொருள் குமிழியின் காந்தக் கட்டுப்பாட்டை முழுமையாக நம்பியிருப்பது இன்னும் நடைமுறைக்கு வரவில்லை. இருப்பினும், ஒரு காந்தப்புலத்தால் கட்டுப்படுத்த உதவ முடியும் அல்லது எரிபொருள்-உந்துவிசை கலவைக்கு வழிவகுக்கும் கொந்தளிப்பை அடக்க முடியும். எனவே அத்தகைய ஓ. சி. ஜி. சி. ஆர்-க்கான எதிர்கால ஆராய்ச்சியின் முதன்மை பகுதிகள் எரிபொருள் மற்றும் உந்துசக்தி முடிந்தவரை கலப்பதைத் தடுப்பதில் கவனம் செலுத்தும். இந்தக் கட்டுரை எரிபொருளுக்கு செறிவூட்டப்பட்ட யுரேனியம் மற்றும் உந்துசக்திக்கு ஹைட்ரஜன் ஆகியவற்றில் கவனம் செலுத்தியிருந்தாலும், இது இரண்டிற்கும் உகந்த தேர்வாக இருக்காது. புளூட்டோனியம் போன்ற பிற எரிபொருள்கள் மற்றும் ஹீலியம் அல்லது ஹீலியம்-3 உள்ளிட்ட பிற உந்துசக்திகளும் பரிசீலிக்கப்பட்டு சில சூழ்நிலைகளில் நன்மைகளை வழங்குகின்றன. மேலும் காண்கஃ வாயு பிளவு உலை விண்கல உந்துவிசை அணு ஒளி பல்ப் அணு பொருள் அணு இயற்பியல் திட்டம் ஓரியன் அணு துடிப்பு உந்துவிசை கண்டுபிடிப்பு ஒரு குறிப்புகள் தோட், எல்., க்ளைன், எம்., ஹோவ், எஸ். (ஜூலை-ஆகஸ்ட், 1998). அளவிடப்பட்ட வாயு-மைய அணு ராக்கெட் கட்டமைப்பில் சுழல் உருவாக்கம் மற்றும் நிலைத்தன்மை. ஜர்னல் ஆஃப் ப்ராபல்ஷன் அண்ட் பவர். பி. ஜி. 530-536. போஸ்டன், டி., கம்மஷ், டி. (ஜனவரி, 1996). திறந்த சுழற்சி வாயு மைய அணு ராக்கெட்டுக்கான கணக்கீட்டு மாதிரி. அணு அறிவியல் மற்றும் பொறியியல். பி. ஜி. 32-54. ஸ்ஃபோர்ஸா, பி. எம்., கிரெஸ்ஸி, ஆர். ஜே. (மே 31,1997). எரிவாயு மைய பிளவு உலை ராக்கெட் உந்துவிசைக்கான எரிபொருள் திறன் கொண்ட ஹைட்ரோடினமிக் கட்டுப்பாடு. டிஓஇ/75786-3. புதுமையான அணுசக்தி மற்றும் உந்துவிசை நிறுவனம். (கடைசியாக அணுகப்பட்டதுஃ 4/16/04). எரிவாயு மைய உலைகள். [ஆன்லைனில்] கிடைக்கிறதுஃ https://web.archive.org/web/20051115182102/http:// இணையதளம். இன்ஸ்பி. யுஃப்எல். எடு/ஆராய்ச்சி/ஜிஸிஆர்/குறியீடு. எச். டி. எம். எல் ஸ்டீவ் ஹோவ், நியூக்ளியர் ராக்கெட் டெக்னாலஜிஸ். ஆன்லைன் நகல் கிடைக்கிறதுஃ வலை காப்பகம், 2008 சாஹு, ஜே., நியெடுபிக்ஸ், சி. (செப்டம்பர், 1985). வெகுஜன ஊசி மற்றும் இல்லாமல் எறிபொருள் அடிப்படை ஓட்டத்தின் நேவியர்-ஸ்டோக்ஸ் கணக்கீடுகள். ஏ. ஐ. ஏ. ஏ ஜர்னல். பி. ஜி. 1348-1355. கோரோடீவ், ஏ. எஸ்., மகன், ஈ. இ. ரஷ்யாவில் அணு எரிவாயு கோர் ரியாக்டரின் வளர்ச்சி (இன்) சுருக்கம் [ஆன்லைன்] கிடைக்கக்கூடியதுஃ https://web.archive.org/web/20070930203345/http:// பிடிஎஃப். ஐயா. ஆர்ஜி/முன்னோட்டம்/சி. டி. ரெடிஎம்ஏஎஸ்எம்07 _ 1064/பிவி2007 _ 35. பிடிஎஃப் புசார்ட், ஆர். டபிள்யூ., டெலவர், ஆர். டி. (1965), ஃபண்டமெண்டல்ஸ் ஆஃப் நியூக்ளியர் ஃப்ளைட், மெக்ரா-ஹில், வெளிப்புற இணைப்புகள் ஆன்டனி டேட்டின் அடுத்த எல்லையைத் திறத்தல், nuclearspace.com வலைத்தளத்தின் காப்பக நகல் தலைமுறை IV கிளாசிக்கல் அல்லாத அணு அமைப்புகள்// தலைமுறை IV சாலை வரைபட அமர்வு II இன் சுருக்கம், ஏஎன்எஸ் குளிர்கால கூட்டம் ரெனோ, என். வி., நவம்பர் 13,2001 பெரிலியம் மிதமான அணு உலைகள்