Nuclear reactor physics
அணு உலை இயற்பியல் என்பது இயற்பியல் துறையாகும், இது ஆற்றல் உற்பத்திக்காக ஒரு அணு உலைகளில் கட்டுப்படுத்தப்பட்ட பிளவு விகிதத்தைத் தூண்டுவதற்கு சங்கிலி எதிர்வினையின் பயன்பாட்டு ஆய்வு மற்றும் பொறியியல் பயன்பாடுகளை ஆய்வு செய்து கையாள்கிறது. பெரும்பாலான அணு உலைகள் ஒரு சங்கிலி எதிர்வினையைப் பயன்படுத்தி பிளவுபடுத்தும் பொருளில் கட்டுப்படுத்தப்பட்ட அணு பிளவு விகிதத்தைத் தூண்டுகின்றன, ஆற்றல் மற்றும் இலவச நியூட்ரான்கள் இரண்டையும் வெளியிடுகின்றன. ஒரு அணு உலை அணு எரிபொருளின் (ஒரு உலை மையப்பகுதி) ஒரு கூட்டத்தைக் கொண்டுள்ளது, பொதுவாக வழக்கமான நீர், கன நீர், கிராஃபைட் அல்லது சிர்கோனியம் ஹைட்ரைடு போன்ற நியூட்ரான் மதிப்பீட்டாளரால் சூழப்பட்டுள்ளது, மேலும் எதிர்வினையின் விகிதத்தைக் கட்டுப்படுத்தும் கட்டுப்பாட்டு கம்பிகள் போன்ற வழிமுறைகள் பொருத்தப்பட்டுள்ளன. அணு பிளவுகளின் இயற்பியல் அணு உலைகளின் வடிவமைப்பு மற்றும் நடத்தையை பாதிக்கும் பல வினோதமான அம்சங்களைக் கொண்டுள்ளது. இந்தக் கட்டுரை அணு உலைகளின் இயற்பியல் மற்றும் அவற்றின் நடத்தை பற்றிய பொதுவான கண்ணோட்டத்தை வழங்குகிறது. ஒரு அணு உலையில், எந்த நேரத்திலும் நியூட்ரான் மக்கள் தொகை என்பது நியூட்ரான் உற்பத்தி விகிதம் (பிளவு செயல்முறைகள் காரணமாக) மற்றும் நியூட்ரான் இழப்புகளின் விகிதம் (பிளவு அல்லாத உறிஞ்சுதல் வழிமுறைகள் மற்றும் அமைப்பிலிருந்து கசிவு காரணமாக) ஆகியவற்றின் செயல்பாடாகும். ஒரு அணு உலையின் நியூட்ரான் எண்ணிக்கை ஒரு தலைமுறையிலிருந்து அடுத்த தலைமுறைக்கு நிலையாக இருக்கும்போது (இழந்த பல புதிய நியூட்ரான்களை உருவாக்குகிறது), பிளவு சங்கிலி எதிர்வினை தன்னிறைவு பெறுகிறது மற்றும் அணு உலையின் நிலை "முக்கியமான" என்று குறிப்பிடப்படுகிறது. அணு உலையின் நியூட்ரான் உற்பத்தி இழப்புகளைத் தாண்டும்போது, மின் அளவை அதிகரிப்பதன் மூலம் வகைப்படுத்தப்படும் போது, அது "சூப்பர் கிரிட்டிக்கல்" என்று கருதப்படுகிறது, மேலும் இழப்புகள் ஆதிக்கம் செலுத்தும்போது, அது "சப் கிரிட்டிக்கல்" என்று கருதப்படுகிறது மற்றும் குறைந்து வரும் சக்தியை வெளிப்படுத்துகிறது. "ஆறு காரணி சூத்திரம்" என்பது நியூட்ரான் வாழ்க்கைச் சுழற்சி சமநிலைச் சமன்பாடாகும், இது ஆறு தனித்தனி காரணிகளை உள்ளடக்கியது, இதன் பெருக்கல் முந்தைய தலைமுறையின் நியூட்ரான்களின் எண்ணிக்கையின் விகிதத்திற்கு சமம்; இந்த அளவுரு பயனுள்ள பெருக்கக் காரணி k என்றும் அழைக்கப்படுகிறது, இது கெஃப்பால் குறிக்கப்படுகிறது, இங்கு k = ε Lf ρ Lth f η, இங்கு ε = "வேகமான பிளவு காரணி", Lf = "வேகமான கசிவு அல்லாத காரணி", ρ = "அதிர்வு தப்பிக்கும் நிகழ்தகவு", Lth = "வெப்ப கசிவு அல்லாத காரணி", f = "வெப்ப எரிபொருள் பயன்பாட்டுக் காரணி" மற்றும் η = "இனப்பெருக்கம் காரணி". இந்த சமன்பாட்டின் காரணிகள் தோராயமாக முக்கியமான செயல்பாட்டின் போது பிளவு பிறந்த நியூட்ரானின் சாத்தியமான நிகழ்வின் வரிசையில் உள்ளன. முன்பு குறிப்பிட்டபடி, k = (ஒரு தலைமுறையில் உற்பத்தி செய்யப்பட்ட நியூட்ரான்கள்)/(முந்தைய தலைமுறையில் உற்பத்தி செய்யப்பட்ட நியூட்ரான்கள்). வேறு வார்த்தைகளில் கூறுவதானால், உலை முக்கியமானதாக இருக்கும்போது, k = 1; உலை சப் கிரிட்டிக்கலாக இருக்கும்போது, k <1; மற்றும் உலை சூப்பர் கிரிட்டிக்கலாக இருக்கும்போது, k> 1. வினைத்திறன் என்பது விமர்சனத்திலிருந்து விலகுவதற்கான வெளிப்பாடாகும். δk = (k−1)/k. அணு உலை முக்கியமானதாக இருக்கும்போது, δk = 0 ஆகும். அணு உலை சப் கிரிட்டிக்கலாக இருக்கும்போது, δk <0 ஆகும். அணு உலை மிக முக்கியமானதாக இருக்கும்போது, δk> 0 ஆகும். எதிர்வினைத்திறன் சிறிய கிரேக்க எழுத்து rho (ρ) ஆல் குறிக்கப்படுகிறது. வினைத்திறன் பொதுவாக தசமங்கள் அல்லது சதவீதங்கள் அல்லது pcm (சதவீதம் மில்லி) Δk/k இல் வெளிப்படுத்தப்படுகிறது. தாமதமான நியூட்ரான் பின்னம் β இன் அலகுகளில் வினைத்திறன் ρ வெளிப்படுத்தப்படும்போது, அலகு டாலர் என்று அழைக்கப்படுகிறது. ஒரு அணு உலை மையத்தில் உள்ள இலவச நியூட்ரான்களின் எண்ணிக்கைக்கும், ஒவ்வொரு நியூட்ரானின் சராசரி வாழ்நாளுக்கும் (அது மையத்திலிருந்து தப்பிக்க அல்லது ஒரு கருவி உறிஞ்சப்படுவதற்கு முன்பு) 'N' என்று எழுதினால், அணு உலை வேறுபட்ட சமன்பாட்டை (பரிணாம சமன்பாடு) பின்பற்றும், அங்கு விகிதாசாரத்தின் மாறிலி மற்றும் மையத்தில் உள்ள நியூட்ரான் எண்ணிக்கையின் மாற்ற விகிதம் ஆகும். இந்த வகை வேறுபட்ட சமன்பாடு மாறிலியின் அடையாளத்தைப் பொறுத்து அதிவேக வளர்ச்சி அல்லது அதிவேக சிதைவை விவரிக்கிறது, இது ஒரு சராசரி நியூட்ரான் வாழ்நாள் கடந்த பிறகு நியூட்ரான்களின் எதிர்பார்க்கப்படும் எண்ணிக்கையாகும்ஃ இங்கே, ஒரு குறிப்பிட்ட நியூட்ரான் ஒரு எரிபொருள் கருவைத் தாக்கும் நிகழ்தகவு, நியூட்ரான், எரிபொருளைத் தாக்கிய பிறகு, அந்த கருவை பிளவுபடுத்தும் நிகழ்தகவு, அது எரிபொருளைத் தவிர வேறு எதையாவது உறிஞ்சும் நிகழ்தகவு மற்றும் மையத்தை முழுவதுமாக விட்டு வெளியேறுவதன் மூலம் அது "தப்பிக்கும்" நிகழ்தகவு ஆகும். சராசரியாக, ஒரு பிளவு நிகழ்வால் உற்பத்தி செய்யப்படும் நியூட்ரான்களின் எண்ணிக்கை-இது 235U மற்றும் 239Pu ஆகிய இரண்டிற்கும் 2 முதல் 3 வரை இருக்கும். நேர்மறையாக இருந்தால், மையப்பகுதி மிக முக்கியமானதாக இருக்கும், மேலும் வேறு சில விளைவுகள் வளர்ச்சியை நிறுத்தும் வரை நியூட்ரான் உற்பத்தியின் விகிதம் அதிவேகமாக வளரும். எதிர்மறையாக இருந்தால், மையப்பகுதி "சப் கிரிட்டிக்கல்" மற்றும் மையத்தில் உள்ள இலவச நியூட்ரான்களின் எண்ணிக்கை பூஜ்ஜியத்தில் சமநிலையை அடையும் வரை அதிவேகமாக சுருங்கும் (அல்லது தன்னிச்சையான பிளவிலிருந்து பின்னணி நிலை). சரியாக பூஜ்ஜியமாக இருந்தால், அணு உலை முக்கியமானது மற்றும் அதன் வெளியீடு நேரத்திற்கு ஏற்ப மாறுபடாது (மேலே இருந்து). அணு உலைகள் குறைக்கும் வகையில் வடிவமைக்கப்பட்டுள்ளன. சிறிய, கச்சிதமான கட்டமைப்புகள் மையத்தின் மேற்பரப்பு பரப்பளவைக் குறைப்பதன் மூலம் நேரடி தப்பிக்கும் நிகழ்தகவைக் குறைக்கின்றன, மேலும் சில பொருட்கள் (கிராஃபைட் போன்றவை) சில நியூட்ரான்களை மீண்டும் மையத்திற்குள் பிரதிபலிக்கலாம், மேலும் குறைக்கலாம். பிளவுபடுவதற்கான நிகழ்தகவு, எரிபொருளின் அணு இயற்பியலைப் பொறுத்தது, மேலும் இது பெரும்பாலும் குறுக்குவெட்டாக வெளிப்படுத்தப்படுகிறது. உலைகள் பொதுவாக சரிசெய்வதன் மூலம் கட்டுப்படுத்தப்படுகின்றன. காட்மியம் அல்லது போரான் போன்ற வலுவான நியூட்ரான்-உறிஞ்சும் பொருட்களால் செய்யப்பட்ட கட்டுப்பாட்டு கம்பிகளை மையத்திற்குள் செருகலாம்ஃ கட்டுப்பாட்டு கம்பியை பாதிக்கும் எந்த நியூட்ரானும் சங்கிலி எதிர்வினையிலிருந்து இழக்கப்பட்டு, குறைகிறது. அணு உலை மையத்தின் சமீபத்திய வரலாற்றாலும் இது கட்டுப்படுத்தப்படுகிறது (கீழே காண்க). ஒரு அசெம்பிளி சூப்பர் கிரிட்டிக்கல் என்பது வெறும் உண்மை, அது எந்த ஃப்ரீ நியூட்ரான்களையும் கொண்டுள்ளது என்பதற்கு உத்தரவாதம் அளிக்காது. ஒரு சங்கிலி எதிர்வினையை "தாக்க" குறைந்தபட்சம் ஒரு நியூட்ரான் தேவைப்படுகிறது, மேலும் தன்னிச்சையான பிளவு விகிதம் போதுமான அளவு குறைவாக இருந்தால், நியூட்ரான் மோதல் ஒரு சங்கிலி எதிர்வினையைத் தொடங்குவதற்கு நீண்ட நேரம் ஆகலாம் (235 யு உலைகளில், பல நிமிடங்கள் வரை) அணு உலை மிக முக்கியமானதாக இருந்தாலும் கூட. பெரும்பாலான அணு உலைகளில் ஒரு "ஸ்டார்டர்" நியூட்ரான் மூலமும் அடங்கும், இது உலை மையத்தில் எப்போதும் ஒரு சில இலவச நியூட்ரான்கள் இருப்பதை உறுதி செய்கிறது, இதனால் மையப்பகுதி முக்கியமானதாக இருக்கும்போது ஒரு சங்கிலி எதிர்வினை உடனடியாக தொடங்கும். 241Am (அமெரிக்கியம்-241) போன்ற ஆல்பா துகள் உமிழ்ப்பான் மற்றும் 9Be (பெரிலியம்-9) போன்ற இலகுரக ஐசோடோப்புகளின் கலவையே தொடக்க நியூட்ரான் மூலத்தின் பொதுவான வகையாகும். மேலே விவரிக்கப்பட்ட முதன்மை ஆதாரங்கள் புதிய உலை மையங்களுடன் பயன்படுத்தப்பட வேண்டும். செயல்பாட்டு உலைகளுக்கு, இரண்டாம் நிலை ஆதாரங்கள் பயன்படுத்தப்படுகின்றன; பெரும்பாலும் பெரிலியத்துடன் ஆன்டிமோனியின் கலவையாகும். அணு உலையில் ஆண்டிமனி செயல்படுத்தப்பட்டு உயர் ஆற்றல் கொண்ட காமா ஃபோட்டான்களை உருவாக்குகிறது, அவை பெரிலியத்திலிருந்து ஃபோட்டோநியூட்ரான்களை உற்பத்தி செய்கின்றன. யுரேனியம்-235 இயற்கையான தன்னிச்சையான பிளவுக்கு ஒரு சிறிய விகிதத்திற்கு உட்படுகிறது, எனவே முழுமையாக மூடப்பட்ட உலைகளில் கூட சில நியூட்ரான்கள் எப்போதும் உற்பத்தி செய்யப்படுகின்றன. கட்டுப்பாட்டு கம்பிகள் திரும்பப் பெறப்பட்டு, சிக்கலான தன்மையை அணுகும்போது, நியூட்ரான்களின் உறிஞ்சுதல் படிப்படியாகக் குறைக்கப்படுவதால், சங்கிலி எதிர்வினை சிக்கலான நிலையில் தன்னிறைவு அடையும் வரை எண்ணிக்கை அதிகரிக்கிறது. அணு உலையில் ஒரு நியூட்ரான் ஆதாரம் வழங்கப்பட்டாலும், சங்கிலி எதிர்வினையைத் தொடங்க இது அவசியமில்லை என்பதைக் கவனியுங்கள், அதன் முக்கிய நோக்கம் ஒரு ஷட் டவுன் நியூட்ரான் எண்ணிக்கையை வழங்குவதாகும், இது கருவிகளால் கண்டறியக்கூடியது, எனவே முக்கியமான அணுகுமுறையை மேலும் கவனிக்கக்கூடியதாக மாற்றுகிறது. ஒரு ஆதாரம் ஏற்றப்பட்டாலும் இல்லாவிட்டாலும் அதே கட்டுப்பாட்டு கம்பி நிலையில் உலை முக்கியமானதாக இருக்கும். சங்கிலி எதிர்வினை தொடங்கியவுடன், இயக்க உலை மையத்தில் உள்ள உயர் நியூட்ரான் பாய்ச்சலால் ஏற்படும் சேதத்தைத் தடுக்க முதன்மை ஸ்டார்டர் மூலத்தை மையத்திலிருந்து அகற்றலாம்; இரண்டாம் நிலை மூலங்கள் பொதுவாக சிக்கலைக் கட்டுப்படுத்த ஒரு பின்னணி குறிப்பு அளவை வழங்குவதற்காக இருக்கையில் உள்ளன. சப் கிரிட்டிக்கல் பெருக்கம் ஒரு ஷட்-டவுன் ரியாக்டர் கோர் போன்ற ஒரு சப் கிரிட்டிக்கல் அசெம்பிளியில் கூட, மையத்தில் இருக்கும் எந்த தவறான நியூட்ரானும் (எடுத்துக்காட்டாக எரிபொருளின் தன்னிச்சையான பிளவு, பிளவு பொருட்களின் கதிரியக்க சிதைவு அல்லது நியூட்ரான் மூலத்திலிருந்து) அதிவேகமாக சிதைந்து வரும் சங்கிலி எதிர்வினையைத் தூண்டும். சங்கிலி எதிர்வினை தன்னிறைவு பெறவில்லை என்றாலும், இது மையத்தில் உள்ள நியூட்ரான்களின் சமநிலை எண்ணிக்கையை அதிகரிக்கும் பெருக்கியாக செயல்படுகிறது. இந்த சப் கிரிட்டிக்கல் பெருக்க விளைவை இரண்டு வழிகளில் பயன்படுத்தலாம்ஃ ஒரு மையப்பகுதி முக்கியமான நிலைக்கு எவ்வளவு நெருக்கமாக உள்ளது என்பதற்கான ஒரு ஆய்வாகவும், ஒரு முக்கியமான வெகுஜனத்துடன் தொடர்புடைய அபாயங்கள் இல்லாமல் பிளவு சக்தியை உருவாக்குவதற்கான ஒரு வழியாகவும். ஒரு துணை முக்கியமான மையத்தின் நியூட்ரான் பெருக்கக் காரணி மற்றும் ஒரு வெளிப்புற மூலத்திலிருந்து உலைக்குள் ஒரு தலைமுறைக்கு வரும் நியூட்ரான்களின் எண்ணிக்கை என்றால், நியூட்ரான் மூலத்தை இயக்கும் தருணத்தில், மையத்தில் உள்ள நியூட்ரான்களின் எண்ணிக்கை இருக்கும். 1 தலைமுறைக்குப் பிறகு, இந்த நியூட்ரான்கள் உலைகளில் நியூட்ரான்களை உற்பத்தி செய்யும் மற்றும் உலைகளில் புதிதாக நுழைந்த நியூட்ரான்களைக் கருத்தில் கொண்டு மொத்த நியூட்ரான்களைக் கொண்டிருக்கும். இதேபோல் 2 தலைமுறைக்குப் பிறகு, உலைகளில் உற்பத்தி செய்யப்படும் நியூட்ரான்களின் எண்ணிக்கை மற்றும் பல இருக்கும். இந்த செயல்முறை தொடரும், நீண்ட காலத்திற்குப் பிறகு, உலைகளில் உள்ள நியூட்ரான்களின் எண்ணிக்கை இருக்கும், இந்த தொடர் ஒன்றிணைக்கும், ஏனெனில் சப் கிரிட்டிக்கல் மையத்திற்கு,. எனவே உலைகளில் உள்ள நியூட்ரான்களின் எண்ணிக்கை எளிமையாக இருக்கும், பின்னம் சப் கிரிட்டிக்கல் பெருக்க காரணி (α) என்று அழைக்கப்படுகிறது. ஒரு அணு உலையில் உள்ள சக்தி அணு எரிபொருள் பொருளில் உள்ள நியூட்ரான்களின் எண்ணிக்கைக்கு விகிதாசாரமாக இருப்பதால் (பிளவு ஏற்படக்கூடிய பொருள்), அத்தகைய சப் கிரிட்டிக்கல் மையத்தால் உற்பத்தி செய்யப்படும் சக்தியும் சப் கிரிட்டிக்கல் பெருக்க காரணி மற்றும் வெளிப்புற மூல வலிமைக்கு விகிதாசாரமாக இருக்கும். ஒரு அளவீட்டு நுட்பமாக, 235U மற்றும் 239Pu இன் குறைந்தபட்ச முக்கியமான வெகுஜனங்களைத் தீர்மானிக்க ஆரம்பகால சோதனைகளில் மன்ஹாட்டன் திட்டத்தின் போது துணை முக்கியமான பெருக்கம் பயன்படுத்தப்பட்டது. தொடக்கத்தின் போது அணு உலைகளுக்கான கட்டுப்பாடுகளை அளவீடு செய்ய இது இன்றும் பயன்படுத்தப்படுகிறது, ஏனெனில் பல விளைவுகள் (பின்வரும் பிரிவுகளில் விவாதிக்கப்பட்டுள்ளன) ஒரு உலைகளில் முக்கியமான தன்மையை அடைய தேவையான கட்டுப்பாட்டு அமைப்புகளை மாற்ற முடியும். ஒரு சக்தி உருவாக்கும் நுட்பமாக, சப் கிரிட்டிக்கல் பெருக்கம் பாதுகாப்பு அல்லது பிற காரணங்களுக்காக ஒரு முக்கியமான அசெம்பிளி விரும்பத்தகாத இடத்தில் பிளவுக்கான அணுசக்தியை உருவாக்க அனுமதிக்கிறது. ஒரு நியூட்ரான் மூலத்துடன் சேர்ந்து ஒரு சப் கிரிட்டிக்கல் அசெம்பிளி பிளவுகளிலிருந்து சக்தியை உருவாக்க வெப்பத்தின் நிலையான ஆதாரமாக செயல்பட முடியும். ஒரு வெளிப்புற நியூட்ரான் மூலத்தின் விளைவு உட்பட (பிளவு செயல்முறைக்கு "வெளிப்புறம்", மையத்திற்கு உடல் ரீதியாக வெளிப்புறம் அல்ல), ஒருவர் மாற்றியமைக்கப்பட்ட பரிணாம சமன்பாட்டை எழுதலாம்ஃ வெளிப்புற மூல நியூட்ரான்கள் நியூட்ரான்களில் மையத்திற்குள் செலுத்தும் விகிதம் எங்கே? சமநிலையில், மையப்பகுதி மாறவில்லை மற்றும் dN/dt பூஜ்ஜியமாக உள்ளது, எனவே நியூட்ரான்களின் சமநிலை எண் பின்வருமாறு வழங்கப்படுகிறதுஃ மையப்பகுதி சப் கிரிட்டிக்கலாக இருந்தால், எதிர்மறையாக இருக்கும், எனவே நேர்மறை எண்ணிக்கையிலான நியூட்ரான்களுடன் சமநிலை உள்ளது. மையப்பகுதி முக்கியமான நிலைக்கு அருகில் இருந்தால், அது மிகவும் சிறியதாக இருக்கும், எனவே நியூட்ரான்களின் இறுதி எண்ணிக்கையை தன்னிச்சையாக பெரியதாக மாற்ற முடியும். நியூட்ரான் மதிப்பீட்டாளர்கள் ஒரு சங்கிலி எதிர்வினையை மேம்படுத்தவும் செயல்படுத்தவும், இயற்கை அல்லது குறைந்த செறிவூட்டல் யுரேனியம்-எரிபொருள் உலைகளில் ஒரு நியூட்ரான் மதிப்பீட்டாளர் இருக்க வேண்டும், இது பிளவு நிகழ்வுகளிலிருந்து புதிதாக உற்பத்தி செய்யப்படும் வேகமான நியூட்ரான்களுடன் தொடர்பு கொள்கிறது, அவற்றின் இயக்க ஆற்றலை பல MeV இலிருந்து ஒரு eV க்கும் குறைவான வெப்ப ஆற்றல்களுக்கு குறைக்கிறது, இதனால் அவை பிளவுபடுவதைத் தூண்டும். ஏனெனில் 235U மெதுவான நியூட்ரான்களுக்கு ஒரு பெரிய குறுக்குவெட்டைக் கொண்டுள்ளது, மேலும் பிளவிலிருந்து புதிதாக உற்பத்தி செய்யப்படும் நியூட்ரானை விட 238U ஒரு வெப்ப நியூட்ரானை உறிஞ்சுவதற்கான வாய்ப்பு மிகக் குறைவு. நியூட்ரான் மதிப்பீட்டாளர்கள் நியூட்ரான்களை மெதுவாக்கும் பொருட்கள் ஆகும். ஒரு ஒளி அணுவின் கருவுடன் மோதுவதன் மூலம் நியூட்ரான்கள் மிகவும் திறம்பட மெதுவாக உள்ளன, ஹைட்ரஜன் எல்லாவற்றிலும் இலகுவானது. பயனுள்ளதாக இருக்க, மிதமான பொருட்கள் அணு கருக்களுடன் ஒளி கூறுகளைக் கொண்டிருக்க வேண்டும், அவை நியூட்ரான்களை உறிஞ்சுவதை விட தாக்கத்தின் மீது சிதறடிக்க முனைகின்றன. ஹைட்ரஜனுடன் கூடுதலாக, பெரிலியம் மற்றும் கார்பன் அணுக்களும் நியூட்ரான்களை மிதப்படுத்தும் அல்லது குறைக்கும் பணிக்கு பொருத்தமானவை. ஹைட்ரஜன் மதிப்பீட்டாளர்களில் நீர் (H2O), கன நீர் (D2O) மற்றும் சிர்கோனியம் ஹைட்ரைடு (ZrH2) ஆகியவை அடங்கும், இவை அனைத்தும் வேலை செய்கின்றன, ஏனெனில் ஒரு ஹைட்ரஜன் நியூக்ளியஸ் கிட்டத்தட்ட ஒரு இலவச நியூட்ரானின் அதே வெகுஜனத்தைக் கொண்டுள்ளதுஃ நியூட்ரான்-H2O அல்லது நியூட்ரான்-ZrH2 தாக்கங்கள் மூலக்கூறுகளின் சுழற்சி முறைகளை தூண்டுகின்றன (அவற்றைச் சுற்றி சுழற்றுகின்றன). டியூட்டேரியம் கருக்கள் (கனமான நீரில்) ஒளி ஹைட்ரஜன் கருக்களை விட இயக்க ஆற்றலை குறைவாகவே உறிஞ்சுகின்றன, ஆனால் அவை தாக்கத்தை ஏற்படுத்தும் நியூட்ரானை உறிஞ்சுவதற்கான வாய்ப்புகள் மிகக் குறைவு. நீர் அல்லது கன நீர் வெளிப்படையான திரவங்களாக இருப்பதன் நன்மையைக் கொண்டுள்ளன, இதனால், ஒரு உலை மையத்தை பாதுகாப்பதற்கும் மிதப்படுத்துவதற்கும் கூடுதலாக, அவை செயல்பாட்டில் உள்ள மையத்தை நேரடியாகப் பார்க்க அனுமதிக்கின்றன, மேலும் வெப்பப் பரிமாற்றத்திற்கு வேலை செய்யும் திரவமாகவும் செயல்பட முடியும். கிராஃபைட் வடிவில் கார்பன் பரவலாக ஒரு மதிப்பீட்டாளராக பயன்படுத்தப்படுகிறது. இது உலகின் முதல் மனிதனால் உருவாக்கப்பட்ட முக்கியமான கூட்டமான சிகாகோ பைல்-1 இல் பயன்படுத்தப்பட்டது, மேலும் செர்னோபில் ஆலை போன்ற சோவியத் ஆர். பி. எம். கே அணு மின் நிலையங்கள் உள்ளிட்ட ஆரம்பகால உலை வடிவமைப்புகளில் இது பொதுவானதாக இருந்தது. நடுநிலையாளர்கள் மற்றும் உலை வடிவமைப்பு நியூட்ரான் மிதமான அளவு மற்றும் தன்மை உலை கட்டுப்பாட்டையும் எனவே பாதுகாப்பையும் பாதிக்கிறது. நடுநிலையாக்கிகள் மெதுவாக நியூட்ரான்களை உறிஞ்சுவதால், உலை மையத்தின் கொடுக்கப்பட்ட வடிவவியலில் சேர்க்க உகந்த அளவு நடுநிலையாக்கிகள் உள்ளன. குறைவான மிதமான செயல்பாடு பரிணாமச் சமன்பாட்டில் உள்ள சொல்லைக் குறைப்பதன் மூலம் செயல்திறனைக் குறைக்கிறது, மேலும் மிதமான செயல்பாடு சொல்லை அதிகரிப்பதன் மூலம் செயல்திறனைக் குறைக்கிறது. பெரும்பாலான நடுநிலையாக்கிகள் அதிகரிக்கும் வெப்பநிலையுடன் குறைவான செயல்திறன் கொண்டவையாக மாறுகின்றன, எனவே நடுநிலையான உலைகள் உலை மையத்தில் வெப்பநிலையில் ஏற்படும் மாற்றங்களுக்கு எதிராக நிலையானதாக இருக்கும்ஃ மையப்பகுதி அதிக வெப்பமடைந்தால், நடுநிலையாக்கியின் தரம் குறைகிறது மற்றும் எதிர்வினை மெதுவாக இருக்கும் (மையத்தின் வினைத்திறனில் ஒரு "எதிர்மறை வெப்பநிலை குணகம்" உள்ளது). தண்ணீர் ஒரு தீவிரமான வழக்குஃ தீவிர வெப்பத்தில், அது கொதிக்க முடியும், மையத்தின் இயற்பியல் கட்டமைப்பை அழிக்காமல் உலை மையத்தில் பயனுள்ள வெற்றிடங்களை உருவாக்குகிறது; இது எதிர்வினையை மூடி எரிபொருள் உருகுவதற்கான வாய்ப்பைக் குறைக்கிறது. அதிக மிதமான உலைகள் வெப்பநிலையில் ஏற்படும் மாற்றங்களுக்கு எதிராக நிலையற்றவை (மையத்தின் வினைத்திறனில் ஒரு "நேர்மறை வெப்பநிலை குணகம்" உள்ளது), எனவே குறைந்த மிதமான மையங்களை விட இயல்பாகவே பாதுகாப்பானது அல்ல. சில உலைகள் மிதமான பொருட்களின் கலவையைப் பயன்படுத்துகின்றன. எடுத்துக்காட்டாக, TRIGA வகை ஆராய்ச்சி உலைகள் ZrH2 மதிப்பீட்டாளரை 235U எரிபொருள், ஒரு H2O-நிரப்பப்பட்ட கோர் மற்றும் C (கிராஃபைட்) மதிப்பீட்டாளர் மற்றும் மையத்தின் சுற்றுவட்டாரத்தைச் சுற்றியுள்ள பிரதிபலிப்பு தொகுதிகளுடன் கலக்கின்றன. தாமதமான நியூட்ரான்கள் மற்றும் கட்டுப்படுத்தக்கூடிய பிளவு எதிர்வினைகள் மற்றும் அடுத்தடுத்த நியூட்ரான் தப்பிக்கும் வினைகள் மிக விரைவாக நிகழ்கின்றன; இது அணு ஆயுதங்களுக்கு முக்கியமானது, அங்கு ஒரு அணு குழி உடல் ரீதியாக வெடிப்பதற்கு முன்பு முடிந்தவரை அதிக ஆற்றலை வெளியிடுவதாகும். பிளவு நிகழ்வுகளால் வெளிப்படும் பெரும்பாலான நியூட்ரான்கள் உடனடியாக வெளியிடப்படுகின்றனஃ அவை உடனடியாக திறம்பட வெளியிடப்படுகின்றன. உமிழப்பட்டவுடன், ஒரு வழக்கமான மையத்தில் சராசரி நியூட்ரான் ஆயுட்காலம் () ஒரு மில்லி விநாடி வரிசையில் இருக்கும், எனவே அதிவேக காரணி 0.01 ஆக இருந்தால், ஒரு நொடியில் உலை சக்தி (1 + 0.01) 1000, அல்லது பத்தாயிரத்திற்கும் அதிகமான காரணி மூலம் மாறுபடும். அணு ஆயுதங்கள் ஆற்றல் வளர்ச்சி விகிதத்தை அதிகரிக்க வடிவமைக்கப்பட்டுள்ளன, ஆயுள் காலம் ஒரு மில்லி விநாடியின் கீழ் மற்றும் அதிவேக காரணிகள் 2 க்கு அருகில் உள்ளன; ஆனால் அத்தகைய விரைவான மாறுபாடு அணு உலைகளில் எதிர்வினை விகிதங்களைக் கட்டுப்படுத்துவது நடைமுறையில் சாத்தியமற்றது. அதிர்ஷ்டவசமாக, பயனுள்ள நியூட்ரானின் ஆயுட்காலம் மையத்தில் உள்ள ஒரு நியூட்ரானின் சராசரி ஆயுட்காலம் விட மிக நீண்டது. 235U பிளவால் உற்பத்தி செய்யப்படும் நியூட்ரான்களில் சுமார் 0.65% மற்றும் 239Pu பிளவால் உற்பத்தி செய்யப்படும் நியூட்ரான்களில் சுமார் 0.20% உடனடியாக உற்பத்தி செய்யப்படுவதில்லை, மாறாக மேலும் சிதைவு படிநிலைக்குப் பிறகு உற்சாகமான கருக்களில் இருந்து வெளியிடப்படுகின்றன. இந்த கட்டத்தில், சில பிளவு பொருட்களின் கதிரியக்க சிதைவு (கிட்டத்தட்ட எப்போதும் எதிர்மறை பீட்டா சிதைவு), உற்சாகமான மகள் தயாரிப்பிலிருந்து உடனடி நியூட்ரான் உமிழ்வைத் தொடர்ந்து, பீட்டா சிதைவின் சராசரி ஆயுட்காலம் (இதனால் நியூட்ரான் உமிழ்வு) சுமார் 15 வினாடிகள். தாமதமான நியூட்ரான்கள் என்று அழைக்கப்படுபவை மையத்தில் உள்ள நியூட்ரான்களின் பயனுள்ள சராசரி ஆயுட்காலத்தை கிட்டத்தட்ட 0.01 விநாடிகளாக அதிகரிக்கின்றன, இதனால் 0.01 கொண்ட ஒரு மையப்பகுதி ஒரு நொடியில் (1 + 0.01) 10 என்ற காரணி அல்லது சுமார் 1.1:10 சதவீதம் அதிகரிப்பால் மட்டுமே அதிகரிக்கும். இது கட்டுப்படுத்தக்கூடிய மாற்ற விகிதம் ஆகும். எனவே பெரும்பாலான அணு உலைகள் உடனடி சப் கிரிட்டிக்கல், தாமதமான முக்கியமான நிலையில் இயக்கப்படுகின்றனஃ உடனடி நியூட்ரான்கள் மட்டுமே ஒரு சங்கிலி எதிர்வினையைத் தக்கவைக்க போதுமானவை அல்ல, ஆனால் தாமதமான நியூட்ரான்கள் எதிர்வினையைத் தொடரத் தேவையான சிறிய வித்தியாசத்தை உருவாக்குகின்றன. உலைகள் எவ்வாறு கட்டுப்படுத்தப்படுகின்றன என்பதில் இது விளைவுகளை ஏற்படுத்துகிறதுஃ ஒரு சிறிய அளவு கட்டுப்பாட்டு கம்பி உலை மையத்திற்குள் அல்லது வெளியே சறுக்கும்போது, உடனடி சப் கிரிட்டிக்கல் பெருக்கம் காரணமாக முதலில் மிக வேகமாக சக்தி நிலை மாறுகிறது, பின்னர் படிப்படியாக, தாமதமான முக்கியமான எதிர்வினையின் அதிவேக வளர்ச்சி அல்லது சிதைவு வளைவைத் தொடர்ந்து. மேலும், அணு உலை சக்தியின் அதிகரிப்பு போதுமான நீள கட்டுப்பாட்டு கம்பியை வெளியே இழுத்து எந்த விரும்பிய விகிதத்திலும் செய்யப்படலாம். இருப்பினும், ஒரு நியூட்ரான் விஷம் அல்லது செயலில் உள்ள நியூட்ரான்-உறிஞ்சியை சேர்க்காமல், பிளவு விகிதத்தில் குறைவது வேகத்தில் மட்டுப்படுத்தப்பட்டுள்ளது, ஏனென்றால் உடனடி பிளவு நியூட்ரான் உற்பத்தியை நிறுத்த உலை ஆழமாக சப் கிரிட்டிக்கல் எடுக்கப்பட்டாலும், தாமதமான நியூட்ரான்கள் ஏற்கனவே உள்ள பிளவு பொருட்களின் சாதாரண பீட்டா சிதைவுக்குப் பிறகு உற்பத்தி செய்யப்படுகின்றன, மேலும் நியூட்ரான்களின் இந்த சிதைவு-உற்பத்தியை மாற்ற முடியாது. அணு உலை சக்தியின் மாற்ற விகிதம் அணு உலை காலத்தால் தீர்மானிக்கப்படுகிறது, இது இன் ஹவர் சமன்பாட்டின் மூலம் வினைத்திறனுடன் தொடர்புடையது. இயக்கவியல் அணு உலையின் இயக்கவியல் நியூட்ரான்கள் மற்றும் கருக்களின் (பிளவு, பிளவு பொருட்கள்) சமநிலை சமன்பாடுகளால் விவரிக்கப்படுகிறது. அணு உலை விஷம் நியூட்ரான்களை வலுவாக உறிஞ்சும் எந்த நியூக்ளைடும் உலை விஷம் என்று அழைக்கப்படுகிறது, ஏனெனில் இது ஒரு தொடர்ச்சியான பிளவு சங்கிலி எதிர்வினையை (விஷம்) மூட முனைகிறது. எதிர்வினையைக் கட்டுப்படுத்த சில உலை விஷங்கள் வேண்டுமென்றே பிளவு உலை மையங்களில் செருகப்படுகின்றன; போரான் அல்லது காட்மியம் கட்டுப்பாட்டு கம்பிகள் சிறந்த எடுத்துக்காட்டு. பல உலை விஷங்கள் பிளவு செயல்முறையால் உற்பத்தி செய்யப்படுகின்றன, மேலும் நியூட்ரான்-உறிஞ்சும் பிளவு தயாரிப்புகளின் உருவாக்கம் எரிபொருள் பொருளாதாரம் மற்றும் அணு உலைகளின் கட்டுப்பாடு ஆகிய இரண்டையும் பாதிக்கிறது. நீண்ட கால விஷங்கள் மற்றும் எரிபொருள் மறுசுழற்சி நடைமுறையில், அணு எரிபொருளில் உலை விஷங்களை உருவாக்குவது ஒரு உலை அணு எரிபொருளின் ஆயுட்காலத்தை தீர்மானிக்கிறதுஃ சாத்தியமான அனைத்து பிளவுகளும் நடைபெறுவதற்கு நீண்ட காலத்திற்கு முன்பே, நீண்ட கால நியூட்ரான் உறிஞ்சும் பிளவு தயாரிப்புகளின் உருவாக்கம் சங்கிலி எதிர்வினையை குறைக்கிறது. அணுசக்தி மறுசுழற்சி ஒரு பயனுள்ள செயல்பாடு என்பதற்கான காரணம் இதுதான்ஃ செலவழிக்கப்பட்ட அணு எரிபொருள் புதிதாக தயாரிக்கப்பட்ட அணு எரிபொருளில் உள்ள அசல் பிளவுபடுத்தக்கூடிய பொருட்களில் சுமார் 96 சதவீதத்தைக் கொண்டுள்ளது. பிளவு பொருட்களின் இரசாயனப் பிரிப்பு அணு எரிபொருளை மீட்டெடுக்கிறது, இதனால் அதை மீண்டும் பயன்படுத்த முடியும். அணு மறுசுழற்சி பொருளாதார ரீதியாக பயனுள்ளதாக இருக்கும், ஏனெனில் இயற்கை யுரேனியம் தாதுவிலிருந்து அணு எரிபொருளைத் தயாரிப்பதற்குத் தேவையான கடினமான ஐசோடோப்பைப் பிரிப்பதை விட இரசாயனப் பிரிப்பு மிகவும் எளிதானது, இதனால் கொள்கையளவில் இரசாயனப் பிரிப்பு சுரங்கம் தோண்டுதல், சுத்திகரிப்பு மற்றும் புதிய யுரேனியம் தாதுவை ஐசோடோபிக் முறையில் பிரிப்பதை விட குறைந்த முயற்சிக்கு அதிக ஆற்றலை உருவாக்குகிறது. நடைமுறையில், அதிக கதிரியக்க பிளவு தயாரிப்புகளைக் கையாள்வதில் உள்ள சிரமம் மற்றும் பிற அரசியல் கவலைகள் ஆகிய இரண்டும் எரிபொருள் மறுசுழற்சியை ஒரு சர்ச்சைக்குரிய விஷயமாக ஆக்குகின்றன. அத்தகைய ஒரு கவலை என்னவென்றால், செலவழிக்கப்பட்ட யுரேனியம் அணு எரிபொருளில் கணிசமான அளவு 239 பியு உள்ளது, இது அணு ஆயுதங்களில் ஒரு முக்கிய மூலப்பொருள் (வளர்ப்பு உலை பார்க்கவும்). குறுகிய கால விஷங்கள் மற்றும் கட்டுப்படுத்தக்கூடிய தன்மை பிளவு தயாரிப்புகளில் குறுகிய கால உலை விஷங்கள் அணு உலைகள் எவ்வாறு செயல்பட முடியும் என்பதை வலுவாக பாதிக்கின்றன. நிலையான பிளவு தயாரிப்பு கருக்கள் ஒரு சிதைவு சங்கிலிக்கு ஒரு நிலையான ஐசோடோப்பிற்கு உட்படும் போது அவை பல்வேறு கூறுகளாக (இரண்டாம் நிலை பிளவு தயாரிப்புகள்) பரவுகின்றன. அத்தகைய மிக முக்கியமான உறுப்பு செனான் ஆகும், ஏனெனில் ஐசோடோப்பு 135Xe, சுமார் 9 மணிநேர அரை ஆயுளைக் கொண்ட இரண்டாம் நிலை பிளவு தயாரிப்பு, மிகவும் வலுவான நியூட்ரான் உறிஞ்சியாகும். ஒரு இயக்க அணு உலையில், 135Xe இன் ஒவ்வொரு கருவும் நியூட்ரான் உருவானவுடனேயே பிடிப்பதன் மூலம் 136Xe ஆகிறது (இது பின்னர் பீட்டா சிதைவைத் தக்கவைக்கலாம்), இதனால் மையத்தில் எந்த கட்டமைப்பும் இல்லை. இருப்பினும், ஒரு உலை மூடப்படும்போது, 135Xe இன் நிலை சிதைவடையத் தொடங்குவதற்கு முன்பு சுமார் 9 மணி நேரம் மையத்தில் உருவாகிறது. இதன் விளைவாக, ஒரு அணு உலை மூடப்பட்ட சுமார் 6 முதல் 8 மணி நேரத்திற்குப் பிறகு, அடுத்த பல மணிநேரங்களில் 135Xe சிதைவதற்கான வாய்ப்பு கிடைக்கும் வரை சங்கிலி எதிர்வினையை மறுதொடக்கம் செய்வது இயற்பியல் ரீதியாக சாத்தியமற்றதாகிவிடும். இந்த தற்காலிக நிலை, பல நாட்கள் நீடிக்கும் மற்றும் மறுதொடக்கம் செய்வதைத் தடுக்கலாம், இது அயோடின் குழி அல்லது செனான்-நச்சு என்று அழைக்கப்படுகிறது. அணுசக்தி உலைகள் பொதுவாக கடிகாரத்தைச் சுற்றி சமமான சக்தி மட்டத்தில் இயக்கப்படுவதற்கு இது ஒரு காரணம். ஒரு உலை மையத்தில் 135Xe உருவாக்கம் உலை மூடப்பட்ட சில மணி நேரங்களுக்குப் பிறகு அதை இயக்குவது மிகவும் ஆபத்தானது. 135Xe நியூட்ரான்களை வலுவாக உறிஞ்சுவதால், உயர்-Xe நிலையில் ஒரு உலை தொடங்குவதற்கு கட்டுப்பாட்டு கம்பிகளை இயல்பை விட வெகு தொலைவில் மையத்திலிருந்து வெளியே இழுக்க வேண்டும். இருப்பினும், அணு உலை முக்கியமான நிலையை அடைந்தால், மையத்தில் உள்ள நியூட்ரான் பாய்வு அதிகமாகி 135Xe விரைவாக அழிக்கப்படுகிறது-இது மையத்திலிருந்து ஒரு பெரிய நீள கட்டுப்பாட்டு கம்பியை மிக விரைவாக அகற்றுவது போன்ற விளைவைக் கொண்டுள்ளது, மேலும் எதிர்வினை மிக வேகமாக வளர அல்லது உடனடி முக்கியமானதாக மாறக்கூடும். 135Xe செர்னோபில் விபத்தில் ஒரு பெரிய பங்கைக் கொண்டிருந்ததுஃ திட்டமிடப்பட்ட பராமரிப்பு பணிநிறுத்தத்திற்கு சுமார் எட்டு மணி நேரத்திற்குப் பிறகு, தொழிலாளர்கள் ஒரு கட்டுப்பாட்டு சுற்றுவட்டத்தை சோதிக்க அணு உலையை பூஜ்ஜிய சக்தி முக்கியமான நிலைக்கு கொண்டு வர முயன்றனர். முந்தைய நாள் மின் உற்பத்தியில் இருந்து மையத்தில் 135Xe ஏற்றப்பட்டதால், இதை அடைய அதிக கட்டுப்பாட்டு கம்பிகளை திரும்பப் பெறுவது அவசியம். இதன் விளைவாக, அதிகப்படியான உந்துதல் எதிர்வினை விரைவாகவும் கட்டுப்பாடற்றதாகவும் வளர்ந்தது, இது மையத்தில் நீராவி வெடிப்புக்கு வழிவகுத்தது மற்றும் வசதியின் வன்முறை அழிவுக்கு வழிவகுத்தது. யுரேனியம் செறிவூட்டல் இயற்கையில் பல பிளவுபடுத்தக்கூடிய ஐசோடோப்புகள் இருந்தாலும், சாத்தியமான அளவுகளில் காணப்படும் ஒரு பயனுள்ள பிளவு ஐசோடோப்பு 235U ஆகும். பெரும்பாலான தாதுக்களில் உள்ள யுரேனியத்தில் சுமார் 0.7 சதவீதம் 235 ஐசோடோப்பாகும், மேலும் 99.3% என்பது பிளவுபடாத 238 ஐசோடோப்பாகும். அணு எரிபொருளாக பெரும்பாலான பயன்பாடுகளுக்கு, யுரேனியம் செறிவூட்டப்பட வேண்டும்-சுத்திகரிக்கப்பட வேண்டும், இதனால் அது 235U இன் அதிக சதவீதத்தைக் கொண்டிருக்கும். 238U வேகமான நியூட்ரான்களை உறிஞ்சுவதால், சங்கிலி எதிர்வினையைத் தக்கவைக்கத் தேவையான முக்கியமான நிறை 238U உள்ளடக்கம் அதிகரிக்கும் போது அதிகரிக்கிறது, இது 94 சதவீதம் 238U (6 சதவீதம் 235U) இல் முடிவிலியை அடைகிறது. நியூட்ரான் மிதமான அணு உலையில் பயன்படுத்தக்கூடியவை என்றாலும், 6 சதவீதம் 235U க்கும் குறைவான செறிவுகள் வேகமாக முக்கியமானதாக இருக்க முடியாது. யுரேனியத்தைப் பயன்படுத்தும் ஒரு அணு ஆயுத முதன்மை நிலை ~90% 235U க்கு செறிவூட்டப்பட்ட HEU ஐப் பயன்படுத்துகிறது, இருப்பினும் இரண்டாம் நிலை நிலை பெரும்பாலும் குறைந்த செறிவூட்டல்களைப் பயன்படுத்துகிறது. நீர் மிதமான அணு உலைகளுக்கு குறைந்தபட்சம் 235 யூ செறிவூட்டல் தேவைப்படுகிறது. கன நீர் அல்லது கிராஃபைட் மிதமான அணு உலைகள் இயற்கை யுரேனியத்துடன் செயல்பட முடியும், இது செறிவூட்டலின் தேவையை முற்றிலுமாக நீக்குகிறது மற்றும் அணு ஆயுதங்களுக்கு எரிபொருள் பயனுள்ளதாக இருப்பதை தடுக்கிறது; கனேடிய மின் உற்பத்தி நிலையங்களில் பயன்படுத்தப்படும் காண்டு மின் உலைகள் இந்த வகைக்கு ஒரு எடுத்துக்காட்டு. எதிர்கால உலைகளுக்கான பிற விண்ணப்பதாரர்களில் அமெரிக்கியம் அடங்கும், ஆனால் யுரேனியம் செறிவூட்டலை விட இந்த செயல்முறை மிகவும் கடினம், ஏனெனில் 235U மற்றும் 238U இன் வேதியியல் பண்புகள் ஒரே மாதிரியானவை, எனவே வாயு பரவல், வாயு மையவிலக்கு, லேசர் அல்லது மாஸ் ஸ்பெக்ட்ரோமெட்ரி போன்ற இயற்பியல் செயல்முறைகள் ஐசோடோபிக் பிரிப்புக்கு பயன்படுத்தப்பட வேண்டும். அணு எரிபொருள் மற்றும் எளிய அணு ஆயுதங்களின் உற்பத்திக்கு செறிவூட்டல் முக்கிய தொழில்நுட்ப தடையாக இருப்பதால், செறிவூட்டல் தொழில்நுட்பம் அரசியல் ரீதியாக உணர்திறன் கொண்டது. ஓக்லோஃ ஒரு இயற்கை அணு உலை யுரேனியத்தின் நவீன வைப்புகளில் ~0.7% 235U (மற்றும் ~99.3% 238U) வரை மட்டுமே உள்ளது, இது சாதாரண நீரால் மிதமான சங்கிலி எதிர்வினையைத் தக்கவைக்க போதுமானதாக இல்லை. ஆனால் 235U என்பது 238U (4.5 பில்லியன் ஆண்டுகள்) ஐ விட மிகக் குறுகிய அரை ஆயுளைக் (700 மில்லியன் ஆண்டுகள்) கொண்டுள்ளது, எனவே தொலைதூர கடந்த காலத்தில் 235U இன் சதவீதம் மிக அதிகமாக இருந்தது. சுமார் இரண்டு பில்லியன் ஆண்டுகளுக்கு முன்பு, நீர் நிறைவுற்ற யுரேனியம் வைப்பு (இப்போது மேற்கு ஆப்பிரிக்காவின் காபோனில் உள்ள ஒக்லோ சுரங்கத்தில்) இயற்கையாக நிகழும் சங்கிலி எதிர்வினைக்கு உட்பட்டது, இது நிலத்தடி நீரால் மிதப்படுத்தப்பட்டது மற்றும் எதிர்வினையின் வெப்பத்திலிருந்து தண்ணீர் கொதிக்கும்போது எதிர்மறை வெற்றிட குணகத்தால் கட்டுப்படுத்தப்பட்டது. ஒக்லோ சுரங்கத்தில் இருந்து வரும் யுரேனியம் மற்ற இடங்களுடன் ஒப்பிடும்போது சுமார் 50 சதவீதம் குறைகிறதுஃ இது சுமார் 0.3 சதவீதம் முதல் 0.7 சதவீதம் வரை மட்டுமே 235 யூ ஆகும்; மேலும் தாதுவில் நீண்டகாலமாக சிதைந்த பிளவு பொருட்களின் நிலையான மகள்களின் தடயங்கள் உள்ளன. அணு உலைகளின் முக்கியமான வெகுஜன பட்டியலையும் பார்க்கவும் அணு இயற்பியல் அணு பிளவு அணு இணைவுக் கோளாறு குறிப்புகள் வெளிப்புற இணைப்புகள் ஃபெர்மி வயதுக் கோட்பாடு அணு பரவல் குறித்த குறிப்புகள் டாக்டர் அப்தல்ஹமித் டோகேன் அணு தொழில்நுட்பம் + அழுத்தக் கப்பல்கள் + + அணு இயற்பியல்