Heat
வெப்ப இயக்கவியலில், வெப்பம் என்பது வெப்பநிலை வேறுபாட்டின் காரணமாக அமைப்புகளுக்கு இடையில் மாற்றப்படும் வெப்ப ஆற்றல் ஆகும். பேச்சுவழக்கு பயன்பாட்டில், வெப்பம் சில நேரங்களில் வெப்ப ஆற்றலைக் குறிக்கிறது. வெப்ப ஆற்றல் என்பது ஒரு பொருளின் அதிர்வு மற்றும் மோதல் அணுக்களின் இயக்க ஆற்றல் ஆகும். முறையான மற்றும் முறைசாரா பயன்பாட்டின் ஒரு எடுத்துக்காட்டு வலது கை புகைப்படத்திலிருந்து பெறப்படலாம், இதில் உலோகப் பட்டை அதன் சூடான முனையிலிருந்து அதன் குளிர்ந்த முனை வரை வெப்பத்தை "நடத்துகிறது", ஆனால் உலோகப் பட்டை ஒரு வெப்ப இயக்கவியல் அமைப்பாகக் கருதப்பட்டால், உலோகப் பட்டிக்குள் பாயும் ஆற்றல் உள் ஆற்றல் என்று அழைக்கப்படுகிறது, வெப்பம் அல்ல. சூடான உலோகப் பட்டை அதன் சுற்றுப்புறங்களுக்கு வெப்பத்தை மாற்றுகிறது, இது வெப்பத்தின் கடுமையான மற்றும் தளர்வான அர்த்தங்களுக்கு சரியான அறிக்கையாகும். முறைசாரா பயன்பாட்டின் மற்றொரு எடுத்துக்காட்டு வெப்ப உள்ளடக்கம் என்ற சொல், இயற்பியல் வெப்பத்தை ஆற்றல் பரிமாற்றமாக வரையறுக்கிறது என்ற உண்மை இருந்தபோதிலும் பயன்படுத்தப்படுகிறது. மேலும் துல்லியமாக, இது அமைப்பு அல்லது உடலில் உள்ள வெப்ப ஆற்றல் ஆகும், ஏனெனில் இது அதிர்வு முறைகளின் சுதந்திரத்தின் நுண்ணோக்கி அளவுகளில் சேமிக்கப்படுகிறது. வெப்பமானது, இயக்கத்தின் நுண்ணோக்கி அணு முறைகள் அல்லது அதனுடன் தொடர்புடைய மேக்ரோஸ்கோபிக் பண்புகளை உள்ளடக்கிய ஒரு பொறிமுறையின் மூலம் ஒரு வெப்ப இயக்கவியல் அமைப்புக்கு அல்லது அதிலிருந்து மாற்றப்படும் ஆற்றல் ஆகும். இந்த விளக்கமான தன்மை வெப்ப இயக்கவியல் வேலை அல்லது வெகுஜன பரிமாற்றத்தின் மூலம் ஆற்றலின் பரிமாற்றங்களை விலக்குகிறது. அளவு ரீதியாக வரையறுக்கப்பட்டால், ஒரு செயல்பாட்டில் ஈடுபடும் வெப்பம் என்பது ஒரு அமைப்பின் இறுதி மற்றும் ஆரம்ப நிலைகளுக்கு இடையிலான உள் ஆற்றலில் உள்ள வேறுபாடு மற்றும் செயல்பாட்டில் செய்யப்பட்ட வேலையைக் கழித்தல் ஆகும். இது வெப்ப இயக்கவியலின் முதல் விதியின் உருவாக்கம் ஆகும். வெப்பமாக மாற்றப்படும் ஆற்றலின் அளவீடு கலோரிமீட்டர் என்று அழைக்கப்படுகிறது, இது இடைவினை உடல்களின் நிலைகளில் அதன் விளைவை அளவிடுவதன் மூலம் செய்யப்படுகிறது. எடுத்துக்காட்டாக, உருகிய பனியின் அளவு அல்லது அமைப்பின் சுற்றுப்புறத்தில் ஒரு பொருளின் வெப்பநிலையில் ஏற்படும் மாற்றத்தால் வெப்பத்தை அளவிட முடியும். சர்வதேச அலகுகள் அமைப்பில் (எஸ். ஐ.) வெப்பத்திற்கான அளவீட்டு அலகு, ஆற்றலின் ஒரு வடிவமாக, ஜூல் (ஜே) ஆகும். குறியீடு மற்றும் அலகுகள் ஆற்றலின் ஒரு வடிவமாக, வெப்பத்திற்கு சர்வதேச அலகுகள் அமைப்பில் (எஸ். ஐ.) ஜூல் (ஜே) என்ற அலகு உள்ளது. கூடுதலாக, பொறியியலின் பல பயன்பாட்டு கிளைகள் பிரிட்டிஷ் தெர்மல் யூனிட் (பி. டி. யு) மற்றும் கலோரி போன்ற பிற பாரம்பரிய அலகுகளைப் பயன்படுத்துகின்றன. வெப்ப விகிதத்திற்கான நிலையான அலகு வாட் (டபிள்யூ) ஆகும், இது வினாடிக்கு ஒரு ஜூல் என வரையறுக்கப்படுகிறது. வெப்பத்திற்கான சின்னம் ருடால்ப் கிளாஸியஸ் மற்றும் மேக்வோர்ன் ராங்கைன் ஆகியோரால் அறிமுகப்படுத்தப்பட்டது. ஒரு அமைப்பு அதன் சுற்றுப்புறங்களில் வெளியிடும் வெப்பம் வழக்கமாக ஒரு எதிர்மறை அளவு () ஆகும்; ஒரு அமைப்பு அதன் சுற்றுப்புறங்களிலிருந்து வெப்பத்தை உறிஞ்சும்போது, அது நேர்மறை () ஆகும். வெப்பப் பரிமாற்ற விகிதம், அல்லது ஒரு அலகு நேரத்திற்கு வெப்ப ஓட்டம், இதன் மூலம் குறிக்கப்படுகிறது, ஆனால் இது ஒரு நிலையின் செயல்பாட்டின் நேர வழித்தோன்றல் அல்ல (இது புள்ளி குறியீட்டுடன் எழுதப்படலாம்) ஏனெனில் வெப்பம் என்பது நிலையின் செயல்பாடு அல்ல. வெப்பப் பாய்வு என்பது ஒரு அலகு குறுக்குவெட்டு பகுதிக்கு (சதுர மீட்டருக்கு வாட்) வெப்பப் பரிமாற்ற விகிதம் என வரையறுக்கப்படுகிறது. பாரம்பரிய வெப்ப இயக்கவியல் வெப்பம் மற்றும் என்ட்ரோபி 1856 ஆம் ஆண்டில், ருடால்ப் கிளாஸியஸ், மூடப்பட்ட அமைப்புகளைக் குறிப்பிடுகிறார், இதில் பொருளின் பரிமாற்றங்கள் ஏற்படாது, வெப்பத்தின் இயந்திரக் கோட்பாட்டில் (வெப்ப இயக்கவியலின் இரண்டாவது விதி) இரண்டாவது அடிப்படை தேற்றத்தை (வெப்ப இயக்கவியலின் இரண்டாவது விதி) வரையறுத்தார்ஃ "வேறு எந்த நிரந்தர மாற்றமும் தேவைப்படாமல், ஒன்றையொன்று மாற்றக்கூடிய இரண்டு உருமாற்றங்கள் சமமானவை என்று அழைக்கப்பட்டால், பின்னர் வெப்பத்தின் அளவின் தலைமுறைகள் T வெப்பநிலையில் வேலையிலிருந்து Q, சமநிலை-மதிப்பைக் கொண்டுள்ளதுஃ" 1865 ஆம் ஆண்டில், அவர் S ஆல் குறிக்கப்படும் என்ட்ரோபியை வரையறுக்க வந்தார், அதாவது, வெப்பநிலை T இல் வெப்பத்தின் அளவு Q வழங்குவதால், அமைப்பின் என்ட்ரோபி மூலம் அதிகரிக்கப்படுகிறது. அமைப்பில் என்ட்ரோபியின் அதிகரிப்பு, இரண்டு பகுதிகளைக் கொண்டதாகக் கருதப்படலாம், ஒரு அதிகரிப்பு, இது பொருந்துகிறது, அல்லது 'ஈடுசெய்கிறது', சுற்றுப்புறத்தில் என்ட்ரோபியின் மாற்றம், மேலும் அதிகரிப்பு, இது அமைப்பில் 'உருவாக்கப்பட்டது' அல்லது 'உற்பத்தி செய்யப்பட்டது' என்று கருதப்படலாம், எனவே இது 'ஈடுசெய்யப்படாதது' என்று கூறப்படுகிறது. இவ்வாறு இதையும் எழுதலாம் அமைப்பு மற்றும் சுற்றுப்புறங்களில் என்ட்ரோபியின் மொத்த மாற்றம் இவ்வாறு உள்ளது இதையும் எழுதலாம் இது என்ட்ரோபியின் அளவு சுற்றுப்புறத்திலிருந்து அமைப்புக்கு மாற்றப்பட்டுள்ளது என்று கூறப்படுகிறது. என்ட்ரோபி ஒரு பாதுகாக்கப்பட்ட அளவு அல்ல என்பதால், இது பேசும் பொதுவான முறைக்கு விதிவிலக்கு, இதில் மாற்றப்பட்ட தொகை பாதுகாக்கப்பட்ட அளவு. வெப்ப இயக்கவியலின் இரண்டாவது விதியிலிருந்து இது பின்வருமாறு, வெப்பத்தின் தன்னிச்சையான பரிமாற்றத்தில், இதில் அமைப்பின் வெப்பநிலை சுற்றுப்புறத்திலிருந்து வேறுபடுகிறதுஃ இடமாற்றங்களின் கணித பகுப்பாய்வின் நோக்கங்களுக்காக, ஒருவர் கற்பனையான செயல்முறைகளைப் பற்றி சிந்திக்கிறார், அவை மாற்றியமைக்கக்கூடியவை என்று அழைக்கப்படுகின்றன, அமைப்பின் வெப்பநிலை சுற்றுப்புறத்தை விட மிகக் குறைவாக இருப்பதால், பரிமாற்றம் கவனிக்க முடியாத மெதுவான விகிதத்தில் நடைபெறுகிறது. சூத்திரம் () இல் மேலே உள்ள வரையறையைப் பின்பற்றி, அத்தகைய கற்பனையான மீளக்கூடிய செயல்முறைக்கு, மாற்றப்பட்ட வெப்பத்தின் அளவு (ஒரு துல்லியமற்ற வேறுபாடு) ஒரு அளவாக பகுப்பாய்வு செய்யப்படுகிறது, (ஒரு துல்லியமான வேறுபாடு): இந்த சமத்துவம் என்ட்ரோபி உற்பத்தி இல்லாத ஒரு கற்பனை பரிமாற்றத்திற்கு மட்டுமே செல்லுபடியாகும், அதாவது, இதில் ஈடுசெய்யப்படாத என்ட்ரோபி இல்லை. இதற்கு நேர்மாறாக, செயல்முறை இயற்கையானது மற்றும் மாற்ற முடியாத நிலையில் உண்மையில் நிகழலாம் என்றால், என்ட்ரோபி உற்பத்தி உள்ளது. இந்த அளவை கிளாஸியஸ் "ஈடுசெய்யப்படாத வெப்பம்" என்று அழைத்தார், இருப்பினும் அது இன்றைய சொற்களுடன் ஒத்துப்போகவில்லை. மூடிய அமைப்புகளுக்கான வெப்ப இயக்கவியலின் இரண்டாவது விதியான அறிக்கைக்கு இது வழிவகுக்கிறது. சமநிலை அல்லாத வெப்ப இயக்கவியலில், உள்ளூர் வெப்ப இயக்கவியல் சமநிலையின் கருதுகோளை அனுமானிக்கும் தோராயத்தை உருவாக்குகிறது, இதற்கு ஒரு சிறப்பு குறியீடு உள்ளது. வெப்பமாக ஆற்றலின் பரிமாற்றம் ஒரு மிகச்சிறிய வெப்பநிலை வேறுபாட்டின் குறுக்கே நடைபெறும் என்று கருதப்படுகிறது, இதனால் அமைப்பு உறுப்பு மற்றும் அதன் சுற்றுப்புறங்கள் ஒரே வெப்பநிலையை போதுமான அளவு கொண்டுள்ளன. ஒரு மூடிய அமைப்புக்கு (எந்தப் பொருளும் நுழையவோ அல்லது வெளியேறவோ முடியாத ஒரு அமைப்பு), வெப்ப இயக்கவியலின் முதல் விதியின் ஒரு பதிப்பு, அமைப்பின் உள் ஆற்றலில் ஏற்படும் மாற்றம் அமைப்புக்கு வழங்கப்படும் வெப்பத்தின் அளவைக் கழித்தல் அதன் சுற்றுப்புறங்களில் அமைப்பு செய்யும் வெப்ப இயக்கவியல் பணியின் அளவிற்கு சமம் என்று கூறுகிறது. வேலைக்கான மேற்கூறிய அடையாள மரபு தற்போதைய கட்டுரையில் பயன்படுத்தப்படுகிறது, ஆனால் ஒரு மாற்று அடையாள மரபு, அதைத் தொடர்ந்து IUPAC, வேலைக்காக, அமைப்பில் அதன் சுற்றுப்புறங்களால் செய்யப்படும் வேலையை நேர்மறையாக கருதுவதாகும். இது பீட்டர் அட்கின்ஸ் மற்றும் ஈரா லெவின் போன்ற இயற்பியல் வேதியியலின் பல நவீன பாடப்புத்தகங்களால் ஏற்றுக்கொள்ளப்பட்ட மரபு, ஆனால் இயற்பியல் குறித்த பல பாடப்புத்தகங்கள் வேலையை அமைப்பால் செய்யப்பட்ட வேலை என்று வரையறுக்கின்றன. இந்த சூத்திரம் வெப்பமாக மாற்றப்படும் ஆற்றலின் அளவைப் பற்றிய வரையறையை வெளிப்படுத்தும் வகையில் மீண்டும் எழுதப்படலாம், இது முற்றிலும் அடிபயாடிக் வேலை என்ற கருத்தை அடிப்படையாகக் கொண்டது, இது அடிபயாடிக் வேலையின் செயல்முறைகளால் மட்டுமே வரையறுக்கப்பட்டு அளவிடப்படுகிறது என்று கருதப்பட்டால்ஃ அமைப்பால் செய்யப்படும் வெப்ப இயக்கவியல் வேலை அதன் வெப்ப இயக்கவியல் நிலை மாறிகளால் வரையறுக்கப்பட்ட வழிமுறைகள் மூலம், எடுத்துக்காட்டாக, அதன் அளவு, சூழலில் உள்ள வழிமுறைகளை உள்ளடக்கிய மாறிகள் மூலம் அல்ல. பிந்தையது தண்டு வேலை போன்றது, மேலும் ஐசோகோரிக் வேலை அடங்கும். உள் ஆற்றல், ஒரு நிலை செயல்பாடு ஆகும். வெப்ப இயந்திரத்தின் செயல்பாடு போன்ற சுழற்சி செயல்முறைகளில், வேலை செய்யும் பொருளின் நிலை செயல்பாடுகள் ஒரு சுழற்சி முடிந்ததும் அவற்றின் ஆரம்ப மதிப்புகளுக்குத் திரும்புகின்றன. ஒரு எல்லையற்ற செயல்பாட்டில் உள் ஆற்றலுக்கான வேறுபாடு அல்லது எல்லையற்ற அதிகரிப்பு ஒரு துல்லியமான வேறுபாடு ஆகும். துல்லியமான வேறுபாடுகளுக்கான சின்னம் சிறிய எழுத்து ஆகும். இதற்கு மாறாக, எல்லையற்ற அதிகரிப்புகளோ அல்லது எல்லையற்ற செயல்முறைகளோ அமைப்பின் நிலை செயல்பாட்டில் ஏற்படும் மாற்றத்தைக் குறிக்கவில்லை. எனவே, வெப்பம் மற்றும் வேலையின் எல்லையற்ற அதிகரிப்புகள் துல்லியமற்ற வேறுபாடுகளாகும். சிறிய எழுத்து கிரேக்க எழுத்து டெல்டா, துல்லியமற்ற வேறுபாடுகளுக்கான சின்னமாகும். அமைப்பு வெளியேறி பின்னர் அதே வெப்ப இயக்கவியல் நிலைக்குத் திரும்பும் ஒரு செயல்பாட்டில் எந்தவொரு துல்லியமற்ற வேறுபாட்டின் ஒருங்கிணைப்பும் பூஜ்ஜியத்திற்கு சமமாக இருக்க வேண்டிய அவசியமில்லை. மேலே விவரிக்கப்பட்டபடி, தலை வெப்பம் மற்றும் என்ட்ரோபி பிரிவில், வெப்ப இயக்கவியலின் இரண்டாவது விதி, ஒரு அமைப்புக்கு ஒரு தலைகீழ் செயல்பாட்டில் வெப்பம் வழங்கப்பட்டால், வெப்பத்தின் அதிகரிப்பு மற்றும் வெப்பநிலை ஆகியவை சரியான வேறுபாட்டை உருவாக்குகின்றன, மேலும் வேலை செய்யும் உடலின் என்ட்ரோபி, ஒரு நிலை செயல்பாடு. அதேபோல், நன்கு வரையறுக்கப்பட்ட அழுத்தத்துடன், மெதுவாக நகரும் (குவாசிஸ்டாடிக்) எல்லைக்குப் பின்னால், வேலை வேறுபாடு மற்றும் அழுத்தம் ஆகியவை ஒன்றிணைந்து அமைப்பின் அளவுடன் சரியான வேறுபாட்டை உருவாக்குகின்றன, இது ஒரு நிலை மாறியாகும். பொதுவாக, கலவை மாற்றம் இல்லாத சீரான அழுத்தம் மற்றும் வெப்பநிலை அமைப்புகளுக்கு, இந்த வேறுபட்ட சமன்பாட்டுடன் தொடர்புடைய கருத்து என்னவென்றால், உள் ஆற்றல் அதன் இயற்கையான மாறிகளின் செயல்பாடாக கருதப்படலாம் மற்றும். அடிப்படை வெப்ப இயக்கவியல் உறவின் உள் ஆற்றல் பிரதிநிதித்துவம் இஃப் நிலையானது மற்றும் இஃப் நிலையானது என வரையறுக்கப்பட்ட என்தால்பியுடன் நிலையானது என எழுதப்படுகிறது என்தால்பி அதன் இயற்கையான மாறிகளின் செயல்பாடாக கருதப்படலாம் மற்றும். அடிப்படை வெப்ப இயக்கவியல் உறவின் என்தால்பி பிரதிநிதித்துவம் எழுதப்பட்டுள்ளது உள் ஆற்றல் பிரதிநிதித்துவம் மற்றும் என்தால்பி பிரதிநிதித்துவம் ஒருவருக்கொருவர் பகுதி லெஜெண்டர் உருமாற்றங்கள் ஆகும். அவை வெவ்வேறு வழிகளில் எழுதப்பட்ட ஒரே உடல் தகவல்களைக் கொண்டுள்ளன. உள் ஆற்றலைப் போலவே, அதன் இயற்கையான மாறிகளின் செயல்பாடாக கூறப்படும் என்தால்பியும் ஒரு வெப்ப இயக்கவியல் ஆற்றல் மற்றும் ஒரு பொருளைப் பற்றிய அனைத்து வெப்ப இயக்கவியல் தகவல்களையும் கொண்டுள்ளது. ஒரு பொருள் அதன் சுற்றுப்புறங்களில் மட்டுமே விரிவாக்க வேலையைச் செய்யும்போது ஒரு அளவு வெப்பம் சேர்க்கப்பட்டால், இது நிலையான அழுத்தத்தில் நிகழ வேண்டிய கட்டாயத்தில் இருந்தால், அதாவது. உடன், உடலால் செய்யப்படும் விரிவாக்க வேலை வழங்கப்படுகிறது; வெப்ப இயக்கவியலின் முதல் விதியை நினைவுகூர்ந்து, ஒன்று உள்ளது இதன் விளைவாக, மாற்றீடு மூலம் ஒன்று உள்ளது இந்த சூழ்நிலையில், என்தால்பி அதிகரிப்பு அமைப்பில் சேர்க்கப்பட்ட வெப்பத்தின் அளவிற்கு சமம். கலோரிமெட்ரி மூலம் வேதியியல் எதிர்வினைகளில் என்தால்பி மாற்றங்களை தீர்மானிப்பதற்கான அடிப்படை இதுவாகும். பல செயல்முறைகள் நிலையான வளிமண்டல அழுத்தத்தில் நடைபெறுவதால், என்தால்பிக்கு சில நேரங்களில் 'வெப்ப உள்ளடக்கம்' அல்லது வெப்ப செயல்பாடு என்ற தவறான பெயர் வழங்கப்படுகிறது, அதே நேரத்தில் இது உண்மையில் சகப்பிணைப்புகள் மற்றும் மூலக்கூறுகளுக்கிடையேயான சக்திகளின் ஆற்றல்களை வலுவாக சார்ந்துள்ளது. நிலைச் செயல்பாட்டின் இயற்கையான மாறிகளைப் பொறுத்தவரை, நிலை 1 இலிருந்து நிலை 2 க்கு நிலை மாற்றத்தின் இந்த செயல்முறையை வெளிப்படுத்தலாம், ஏனெனில் வெப்பநிலை ஒரே மாதிரியாக குறிப்பிடப்படுகிறது என்று அறியப்படுகிறது, இதன் விளைவாக, இந்த விஷயத்தில், ஒருங்கிணைப்பு நிலையான அழுத்தத்தில் மாற்றப்படும் வெப்பத்தின் அளவைக் குறிப்பிடுகிறது. வரலாறு ஒரு பொதுவான பெயர்ச்சொல்லாக, ஆங்கில வெப்பம் அல்லது வெப்பம் (பிரெஞ்சு சாலியர், ஜெர்மன் வார்ம், லத்தீன் காலர், கிரேக்கம் θάλπος போன்றவை) வெப்ப ஆற்றல் அல்லது வெப்பநிலையை (மனிதனின் கருத்து) குறிக்கிறது. வெப்ப ஆற்றல் அல்லது "வெப்பம்" ஒரு தனி வடிவமான பொருள் பற்றிய ஊகங்கள் ஒரு நீண்ட வரலாற்றைக் கொண்டுள்ளன, அவை கலோரிக் கோட்பாடு, ஃப்ளோஜிஸ்டன் கோட்பாடு மற்றும் நெருப்பு என அடையாளம் காணப்படுகின்றன. தத்துவஞானிகளால் வெப்பம் சாதாரண மொழியில் விவாதிக்கப்பட்டுள்ளது. ஒரு உதாரணம் ஜான் லாக்கின் இந்த 1720 மேற்கோள்ஃ வெப்பம் என்பது பொருளின் உணர்ச்சியற்ற பகுதிகளின் மிகவும் சுறுசுறுப்பான கிளர்ச்சியாகும், இது எங்கிருந்து நாம் பொருளை வெப்பமாக வகைப்படுத்துகிறோமோ அந்த உணர்வை நம்மில் உருவாக்குகிறது; எனவே நம் உணர்வில் வெப்பம் என்ன, பொருளில் இயக்கம் தவிர வேறில்லை. இது ஒரு வழியில் தோன்றுகிறது, இதன் மூலம் வெப்பம் உற்பத்தி செய்யப்படுகிறதுஃ ஏனென்றால் ஒரு பலகையில் ஒரு பித்தளை ஆணி தேய்ப்பது அதை மிகவும் சூடாக மாற்றும் என்பதை நாம் காண்கிறோம்; வண்டிகள் மற்றும் பெட்டிகளின் அச்சு மரங்கள் பெரும்பாலும் சூடாக இருக்கும், சில சமயங்களில் ஒரு அளவிற்கு, சக்கரத்தின் தொப்பியைத் தேய்ப்பதன் மூலம் அவை தீக்குளிக்கின்றன. இந்த ஆதாரத்தை ஜூல் மீண்டும் மீண்டும் மேற்கோள் காட்டினார். ஜான் டின்டாலின் ஹீட் கான்சிடர்டு ஆஸ் மோட் ஆஃப் மோஷன் (1863) ஆங்கிலம் பேசும் பொதுமக்களுக்கு வெப்பத்தை இயக்கமாகக் கருதும் கருத்தை பிரபலப்படுத்துவதில் முக்கிய பங்கு வகித்தது. இந்தக் கோட்பாடு பிரெஞ்சு, ஆங்கிலம் மற்றும் ஜெர்மன் மொழிகளில் கல்வி வெளியீடுகளில் உருவாக்கப்பட்டது. ஆரம்ப காலத்திலிருந்தே, கார்னாட் பயன்படுத்திய பிரெஞ்சு தொழில்நுட்பச் சொல்லான சாலியர் ஆங்கில வெப்பம் மற்றும் ஜெர்மன் வார்ம் (லிட். "வெப்பம்", அதே நேரத்தில் வெப்பத்திற்கு சமமான ஜெர்மன் ஹிட்ஸ் இருக்கும்). கிளாசிக்கல் வெப்ப இயக்கவியல் வெப்பத்தைப் பற்றிய நவீன புரிதல் பெரும்பாலும் தாம்சனின் 1798 இயந்திர வெப்பக் கோட்பாட்டிற்கு (உராய்வால் தூண்டப்படும் வெப்பத்தின் மூலத்தைப் பற்றிய ஒரு சோதனை விசாரணை) ஓரளவு காரணமாகும், இது வெப்பத்திற்கு சமமான இயந்திரத்தை முன்வைக்கிறது. 1820 களில் நிக்கோலஸ் கிளெமென்ட் மற்றும் சாதி கார்னாட் (தீயின் உந்துதல் சக்தி பற்றிய பிரதிபலிப்புகள்) இடையேயான ஒத்துழைப்பு இதே போன்ற சில சிந்தனைகளைக் கொண்டிருந்தது. 1842 ஆம் ஆண்டில், ஜூலியஸ் ராபர்ட் மேயர் காகிதக் கூழ் உராய்வு முறையில் வெப்பத்தை உருவாக்கி வெப்பநிலை உயர்வை அளந்தார். 1845 ஆம் ஆண்டில், ஜூல் தி மெக்கானிக்கல் ஈக்விவலன்ட் ஆஃப் ஹீட் என்ற தலைப்பில் ஒரு கட்டுரையை வெளியிட்டார், அதில் அவர் "ஒரு யூனிட் வெப்பத்தை உற்பத்தி செய்ய" தேவையான இயந்திர வேலையின் அளவிற்கு ஒரு எண் மதிப்பைக் குறிப்பிட்டார், இது ஒரு மின்தடையின் வழியாக மின்சாரம் செல்வதில் உராய்வு மூலம் வெப்ப உற்பத்தியை அடிப்படையாகக் கொண்டது. கிளாசிக்கல் வெப்ப இயக்கவியல் கோட்பாடு 1850 முதல் 1860 வரை முதிர்ச்சியடைந்தது. கிளாஸியஸ் (1850) 1850 ஆம் ஆண்டில், கிளாஸியஸ், உராய்வு மூலம் வெப்ப உற்பத்தி பற்றிய ஜூலின் சோதனை செயல்விளக்கங்களுக்கு பதிலளித்து, வெப்பத்தைப் பாதுகாப்பதற்கான கலோரிக் கோட்பாட்டை நிராகரித்தார், எழுதினார்ஃ வெப்பத்தைப் போலவே, பொருளையும் அளவில் குறைக்க முடியாது என்று நாம் கருதினால், அதை அதிகரிக்க முடியாது என்றும் நாம் கருத வேண்டும்; ஆனால் உராய்வு மூலம் ஏற்படும் வெப்பநிலையின் ஏற்றத்தை விளக்குவது கிட்டத்தட்ட சாத்தியமற்றது, இல்லையெனில் வெப்பத்தின் உண்மையான அதிகரிப்பு என்று கருதுவதன் மூலம். இயந்திர விசையைப் பயன்படுத்துவதன் மூலம் பல்வேறு வழிகளில் வெப்பத்தை உருவாக்கிய ஜூலின் கவனமான சோதனைகள், வெப்பத்தின் அளவை அதிகரிப்பதற்கான சாத்தியத்தை மட்டுமல்லாமல், புதிதாக உற்பத்தி செய்யப்படும் வெப்பம் அதன் உற்பத்தியில் செலவிடப்பட்ட வேலைக்கு விகிதாசாரமாகும் என்ற உண்மையையும் கிட்டத்தட்ட உறுதியாக நிறுவுகின்றன. இது மேலும் குறிப்பிடப்படலாம், பல உண்மைகள் சமீபத்தில் நிகழ்ந்துள்ளன, அவை வெப்பம் ஒரு உடல் என்ற கருதுகோளைத் தகர்த்தெறிய முனைகின்றன, மேலும் அது உடல்களின் இறுதி துகள்களின் இயக்கத்தில் உள்ளது என்பதை நிரூபிக்கின்றன. இந்த செயல்முறை செயல்பாடு 1850 ஆம் ஆண்டில் ருடால்ப் கிளாஸியஸால் அறிமுகப்படுத்தப்பட்டது. கிளாஸியஸ் இதை ஜெர்மன் சேர்மமான வார்மெமெங்கே மூலம் விவரித்தார், இது "வெப்பத்தின் அளவு" என்று மொழிபெயர்க்கப்பட்டுள்ளது. ஜேம்ஸ் கிளார்க் மேக்ஸ்வெல் தனது 1871 கோட்பாட்டில் வெப்பத்தின் வரையறைக்கான நான்கு நிபந்தனைகளை கோடிட்டுக் காட்டுகிறார்ஃ வெப்ப இயக்கவியலின் இரண்டாவது விதியின்படி, இது ஒரு பொருளிலிருந்து இன்னொரு பொருளுக்கு மாற்றப்படலாம். இது அளவிடக்கூடிய அளவு, எனவே கணித ரீதியாக சிகிச்சையளிக்க முடியும். இதை ஒரு பொருள் சார்ந்த பொருளாகக் கருத முடியாது, ஏனென்றால் அது ஒரு பொருள் அல்லாத பொருளாக மாற்றப்படலாம், எ. கா., இயந்திர வேலை. வெப்பமானது ஆற்றலின் வடிவங்களில் ஒன்றாகும். செயல்முறை செயல்பாடு கிளாஸியஸால் வார்மெமெங்கே அல்லது மொழிபெயர்ப்பில் "வெப்பத்தின் அளவு" என்று குறிப்பிடப்படுகிறது. "வெப்பமாக மாற்றப்படும் ஆற்றலின் அளவு" என்ற குறிப்பிட்ட கருத்தாக்கத்தின் சுருக்கமான வடிவமாக "வெப்பம்" பயன்படுத்துவது 20 ஆம் நூற்றாண்டின் முற்பகுதியில் சில சொற்களஞ்சிய குழப்பங்களுக்கு வழிவகுத்தது. கிளாசிக்கல் தெர்மோடையனாமிக்ஸில் கூட "வெப்பம்" என்பதன் பொதுவான பொருள் "வெப்ப ஆற்றல்" மட்டுமே. 1920 களில் இருந்து, "நிலையான அளவில் வெப்ப உள்ளடக்கம்" என்பதைக் குறிக்க என்தால்பி பயன்படுத்தவும், பொது அர்த்தத்தில் "வெப்பம்" நோக்கம் கொண்டபோது வெப்ப ஆற்றலைப் பயன்படுத்தவும் பரிந்துரைக்கப்பட்டுள்ளது, அதே நேரத்தில் "வெப்பம்" இரண்டு அமைப்புகளுக்கு இடையில் வெப்ப ஆற்றலின் பரிமாற்றத்தின் மிகவும் குறிப்பிட்ட சூழலுக்கு ஒதுக்கப்பட்டுள்ளது. லியோனார்ட் பெனடிக்ட் லோப் தனது வாயுக்களின் இயக்கக் கோட்பாட்டில் (1927) குறிப்பிடும் போது "வெப்பத்தின் அளவு" அல்லது "வெப்ப-அளவு" ஐப் பயன்படுத்துவதைக் குறிப்பிடுகிறார்ஃ வெப்ப அளவீட்டின் பரிபூரணத்திற்குப் பிறகு [.] வெப்பத் துறையில் செய்யப்பட்ட அடுத்த பெரிய முன்னேற்றம் வெப்பத்தின் அளவு என்று அழைக்கப்படும் ஒரு வார்த்தையின் வரையறையாகும். [. கலோரிக் கோட்பாடு கைவிடப்பட்ட பிறகு,] அனைத்து வெப்பத்தையும் வாயு மூலக்கூறுகளின் இயக்கவியலுக்கு காரணம் என்று ஒரு கோட்பாட்டின் அடிப்படையில், வெப்பத்தின் அளவு என்ற இந்த மிகவும் திட்டவட்டமான கருத்தை விளக்குவது இன்னும் உள்ளது. ரிச்சர்ட் ஃபேய்ன்மேன் ஒரு இயற்பியல் சித்தரிப்புடன் வெப்பத்தை அறிமுகப்படுத்தினார், இது அணுக்கள் மற்றும் மூலக்கூறுகளின் ஜிக்லிங் இயக்கத்துடன் தொடர்புடையது, அதிகரித்த வெப்பநிலையுடன் தொடர்புடைய வேகமான இயக்கத்துடன். இயற்பியலை மேலும் விளக்க, அவர் "வெப்பம்" உடன் "வெப்ப ஆற்றல்" என்ற வார்த்தையையும் பயன்படுத்தினார். பிரையன் (1907) 1907இல் ஜி. எச். பிரையன் வெப்ப இயக்கவியலின் அடித்தளங்கள் பற்றிய ஒரு ஆய்வை வெளியிட்டார், வெப்ப இயக்கவியல்ஃ முதன்மையாக முதல் கோட்பாடுகள் மற்றும் அவற்றின் நேரடி பயன்பாடுகளைக் கையாளும் ஒரு அறிமுகக் கட்டுரை, பி. ஜி. டீப்னர், லீப்சிக். வெப்ப இயக்கவியல் அனுபவபூர்வமாக நிறுவப்பட்டபோது பிரையன் எழுதிக் கொண்டிருந்தார், ஆனால் மக்கள் அதன் தர்க்கரீதியான கட்டமைப்பைக் குறிப்பிட ஆர்வமாக இருந்தனர். கராத்தியோடோரியின் 1909 படைப்பும் இந்த வரலாற்று சகாப்தத்தைச் சேர்ந்தது. பிரையன் ஒரு இயற்பியலாளராக இருந்தார், அதே நேரத்தில் கராத்தியோடோரி ஒரு கணிதவியலாளராக இருந்தார். பிரையன் தனது கட்டுரையை வெப்பம் மற்றும் வெப்பநிலை பற்றிய கருத்துக்கள் குறித்த அறிமுக அத்தியாயத்துடன் தொடங்கினார். ஒரு உடலின் வெப்பநிலையை உயர்த்துவது என்ற வெப்பத்தின் கருத்து, அந்த உடலுக்கு ஒரு அளவு வெப்பத்தை வழங்குவது என்ற வெப்பத்தின் கருத்துக்கு முரணானது என்பதற்கு அவர் ஒரு உதாரணத்தை அளிக்கிறார். அவர் ஒரு அடிபயாடிக் மாற்றத்தை வரையறுத்தார், அதில் உடல் வெப்பத்தைப் பெறவோ இழக்கவோ இல்லை. இது கதிர்வீச்சு மற்றும் கடத்தலுக்கு ஊடுருவ முடியாத சுவர்களால் சூழப்பட்ட ஒரு உடலுக்கு ஏற்படும் ஒரு அடியாபாடிக் மாற்றத்தை வரையறுப்பது போன்றது அல்ல. வெப்பத்தின் அளவை அளவிடுவதற்கான ஒரு வழியாக கலோரிமீட்டரியை அவர் அங்கீகரித்தார். நீர் அதிகபட்ச அடர்த்தி கொண்ட வெப்பநிலையைக் கொண்டிருப்பதை அவர் அங்கீகரித்தார். இது அந்த வெப்பநிலையைச் சுற்றியுள்ள தெர்மோமெட்ரிக் பொருளாக தண்ணீரை பொருத்தமற்றதாக ஆக்குகிறது. ஒரு குறிப்பிட்ட தெர்மோமெட்ரிக் பொருளின் பண்புகளிலிருந்து சுயாதீனமான வெப்பநிலையின் முழுமையான அளவை வெப்ப இயக்கவியலாளர்கள் ஏன் விரும்பினர் என்பதை வாசகர்களுக்கு நினைவூட்ட அவர் விரும்பினார். அவரது இரண்டாவது அத்தியாயம் பெஞ்சமின் தாம்சன், ஹம்ப்ரி டேவி, ராபர்ட் மேயர் மற்றும் ஜேம்ஸ் பிரெஸ்காட் ஜூல் ஆகியோரால் உராய்வு வெப்பத்தின் ஆதாரமாக அங்கீகரிக்கப்பட்டது. வெப்ப இயக்கவியலின் முதல் விதி அல்லது மேயர்-ஜூல் கோட்பாட்டை அவர் பின்வருமாறு குறிப்பிட்டார்ஃ வெப்பம் வேலையாக மாற்றப்படும்போது அல்லது அதற்கு நேர்மாறாக வேலை வெப்பமாக மாற்றப்படும்போது, பெறப்பட்ட அல்லது இழக்கப்பட்ட வெப்பத்தின் அளவு இழக்கப்பட்ட அல்லது பெறப்பட்ட வேலையின் அளவிற்கு விகிதாசாரமாகும். அவர் எழுதினார்ஃ வெப்பத்தை இயக்கவியல் அலகுகளில் அளவிட்டால் இயந்திர சமமான ஒற்றுமைக்கு சமமாகிறது, மேலும் வெப்ப இயக்கவியலின் சமன்பாடுகள் எளிமையான மற்றும் அதிக சமச்சீர் வடிவத்தை எடுத்துக்கொள்கின்றன. உராய்வு மற்றும் மின்சார கடத்தல் போன்ற வழிமுறைகளால் வேலையை வெப்பமாக மாற்றுவதைக் கணக்கிடத் தவறினாலும், லாவோய்ஸியர் மற்றும் லாப்லேஸின் கலோரிக் கோட்பாடு தூய கலோரிமெட்ரி அடிப்படையில் எவ்வாறு அர்த்தமுள்ளதாக இருந்தது என்பதை அவர் விளக்கினார். வெப்பத்தின் அளவை பகுத்தறிவுடன் வரையறுத்த அவர், முழுமையான வெப்ப இயக்கவியல் வெப்பநிலையின் கெல்வின் வரையறை உட்பட இரண்டாவது விதியை கருத்தில் கொண்டார். பிரிவு 41 இல், அவர் எழுதினார்ஃ § 41. மீளக்கூடிய செயல்முறைகளின் இயற்பியல் நம்பகத்தன்மையின்மை. இயற்கையில் அனைத்து நிகழ்வுகளும் அதிகமாகவோ அல்லது குறைவாகவோ மாற்ற முடியாதவை. வான உடல்களின் இயக்கங்கள் தலைகீழ் இயக்கங்களுக்கு மிக நெருக்கமான தோராயங்களை வழங்குகின்றன, ஆனால் இந்த பூமியில் நிகழும் இயக்கங்கள் பெரும்பாலும் உராய்வு, பாகுத்தன்மை, மின்சார மற்றும் பிற எதிர்ப்புகளால் மந்தமாக உள்ளன, மேலும் நகரும் பொருட்களின் ஒப்பீட்டு வேகங்கள் தலைகீழாக இருந்தால், இந்த எதிர்ப்புக்கள் இன்னும் ஒப்பீட்டு இயக்கங்களைத் தடுக்கும், மேலும் இயக்கங்கள் முற்றிலும் தலைகீழாக இருந்தால் அவற்றை துரிதப்படுத்தாது. பின்னர் அவர் எரிசக்தி சேமிப்பு கொள்கையை முன்வைத்தார். பின்னர் அவர் எழுதினார்ஃ மாற்ற முடியாத நிகழ்வுகள் தொடர்பாக பின்வரும் கோட்பாடுகள் கருதப்பட வேண்டும். (1) ஒரு அமைப்பு மாற்ற முடியாத மாற்றத்திற்கு உட்படுத்தப்பட்டால், அது அவ்வாறு செய்யும். (2) ஒரு முழுமையான மாற்றத்தக்க மாற்றம் தானாகவே நடக்க முடியாது; அத்தகைய மாற்றத்தை மாற்ற முடியாத மாற்றத்தின் வரம்புக்குட்பட்ட வடிவமாக மட்டுமே கருத முடியும். பக்கம் 46 இல், வெப்ப இணைப்பில் மூடிய அமைப்புகளைப் பற்றி சிந்தித்து, அவர் எழுதினார்ஃ இயந்திர வேலையின் செயல்திறனைக் காட்டிலும் ஒரு உறுப்பிலிருந்து இன்னொரு உறுப்புக்கு ஆற்றல் செல்லக்கூடிய ஒரு அமைப்பை நாம் அனுமானிக்க வழிவகுக்கிறோம். பக்கம் 47 இல், வெப்ப இணைப்பில் மூடிய அமைப்புகளைப் பற்றி இன்னும் யோசித்து, அவர் எழுதினார்ஃ §58. வெப்பத்தின் அளவு. வரையறை. ஒரு அமைப்பின் ஒரு அமைப்பு அல்லது ஒரு பகுதியிலிருந்து மற்றொரு அமைப்புக்கு ஆற்றல் பாயும் போது, வேலையின் செயல்திறனால் அல்லாமல், இவ்வாறு மாற்றப்படும் ஆற்றல் வெப்பம் என்று அழைக்கப்படுகிறது. பக்கம் 48இல் அவர் பின்வருமாறு எழுதினார்ஃ §59. இரண்டு உடல்கள் ஒருவருக்கொருவர் வெப்பமாக செயல்படும்போது, ஒன்றால் பெறப்பட்ட மற்றும் மற்றொன்றால் இழக்கப்பட்ட வெப்பத்தின் அளவு சமமாக இருக்க வேண்டிய அவசியமில்லை. தொலைவில் உள்ள உடல்களைப் பொறுத்தவரை, வெப்பம் இடைப்பட்ட ஊடகத்திலிருந்து எடுக்கப்படலாம் அல்லது கொடுக்கப்படலாம். ஈத்தரின் எந்தப் பகுதியும் பெறும் வெப்பத்தின் அளவு ஒரு பொருள் உடலால் பெறப்பட்டதைப் போலவே வரையறுக்கப்படலாம். [அவர் வெப்ப கதிர்வீச்சைப் பற்றி யோசித்துக் கொண்டிருந்தார்.] மற்றொரு முக்கியமான விதிவிலக்கு, தொடர்பில் உள்ள இரண்டு கரடுமுரடான உடல்களுக்கு இடையில் நெகிழ்வது நிகழ்கிறது. செய்யப்பட்ட படைப்புகளின் இயற்கணித கூட்டுத்தொகை பூஜ்ஜியத்திலிருந்து வேறுபட்டது, ஏனெனில், செயல் மற்றும் எதிர்வினை சமமாகவும் எதிர்ப்பாகவும் இருந்தாலும், தொடர்பில் உள்ள உடல்களின் பகுதிகளின் வேகங்கள் வேறுபட்டவை. மேலும், செயல்பாட்டில் இழந்த வேலை அமைப்பின் பரஸ்பர ஆற்றல் ஆற்றலை அதிகரிக்காது மற்றும் உடல்களுக்கு இடையில் இடைப்பட்ட ஊடகம் இல்லை. இழக்கப்பட்ட ஆற்றலை வேறு வழிகளில் கணக்கிட முடியாவிட்டால், (உராய்வு மின்மயமாக்கலை உருவாக்கும் போது), இரண்டு அமைப்புகளால் பெறப்பட்ட வெப்பத்தின் அளவுகளின் இயற்கணித கூட்டுத்தொகை உராய்வால் இழக்கப்பட்ட வேலையின் அளவிற்கு சமம் என்று ஆற்றல் பாதுகாப்புக் கொள்கையிலிருந்து பின்பற்றப்படுகிறது. [இந்த எண்ணத்தை பிரிட்ஜ்மேன் எதிரொலித்தார், மேலே உள்ளபடி.] கராத்தியோடரி (1909) வெப்ப இயக்கவியலில் வெப்பத்தின் புகழ்பெற்ற மற்றும் அடிக்கடி வரையறையானது கராத்தியோடரி (1909) இன் பணியை அடிப்படையாகக் கொண்டது, இது ஒரு மூடிய அமைப்பில் உள்ள செயல்முறைகளைக் குறிக்கிறது. வெப்ப இயக்கவியலின் தர்க்கரீதியான கட்டமைப்பை ஆராய வேண்டும் என்ற மேக்ஸ் போர்னின் ஆலோசனைக்கு கேராதியோடரி பதிலளித்தார். ஒரு தன்னிச்சையான நிலையில் உள்ள ஒரு பொருளின் உள் ஆற்றலை, அது ஒரு குறிப்பு நிலையில் இருந்து தொடங்கும் போது அதன் சுற்றுப்புறங்களில் உடலால் செய்யப்படும் வேலையின் அளவைக் கொண்டு தீர்மானிக்க முடியும். இத்தகைய வேலை உடலின் சுற்றுப்புறங்களில் வரையறுக்கப்பட்ட அளவுகள் மூலம் மதிப்பிடப்படுகிறது. அத்தகைய வேலையை துல்லியமாக மதிப்பிட முடியும் என்று கருதப்படுகிறது, சுற்றுப்புறத்தில் உள்ள உராய்வு காரணமாக பிழை இல்லாமல்; உடலில் உள்ள உராய்வு இந்த வரையறையால் விலக்கப்படவில்லை. வேலையின் அடிபயாடிக் செயல்திறன் அடிபயாடிக் சுவர்களின் அடிப்படையில் வரையறுக்கப்படுகிறது, இது ஆற்றலை வேலையாக மாற்ற அனுமதிக்கிறது, ஆனால் ஆற்றல் அல்லது பொருளின் வேறு எந்த பரிமாற்றமும் இல்லை. குறிப்பாக அவை ஆற்றலை வெப்பமாக கடந்து செல்ல அனுமதிக்காது. இந்த வரையறையின்படி, அடிபயாடிக் முறையில் செய்யப்படும் வேலை பொதுவாக வெப்ப இயக்கவியல் அமைப்பு அல்லது உடலுக்குள் உராய்வுடன் இருக்கும். மறுபுறம், கராத்தியோடோரியின் (1909) கூற்றுப்படி, நீரிழிவு அல்லாத, டைதர்மல் சுவர்களும் உள்ளன, அவை வெப்பத்திற்கு மட்டுமே ஊடுருவக்கூடியவை என்று அனுமானிக்கப்படுகின்றன. வெப்பமாக மாற்றப்படும் ஆற்றலின் அளவின் வரையறைக்கு, இரண்டு கூறுகளைக் கொண்ட ஒரு செயல்முறையின் மூலம் நிலையிலிருந்து ஒரு தன்னிச்சையான ஆர்வ நிலையை அடைவது வழக்கமாக கருதப்படுகிறது, ஒன்று அடிபயாடிக் மற்றும் மற்றொன்று அடிபயாடிக் அல்ல. வசதிக்காக, அடிபயாடிக் கூறு என்பது சுவர்களின் இயக்கத்தின் மூலம் தொகுதி மாற்றத்தின் மூலம் உடல் செய்த வேலையின் கூட்டுத்தொகை என்று ஒருவர் கூறலாம், அதே நேரத்தில் அடிபயாடிக் அல்லாத சுவர் தற்காலிகமாக அடிபயாடிக் மற்றும் ஐசோகோரிக் அடிபயாடிக் வேலையாக மாற்றப்பட்டது. பின்னர் நீரிழிவு அல்லாத கூறு என்பது சுவர் வழியாக ஆற்றல் பரிமாற்றத்தின் ஒரு செயல்முறையாகும், இது வெப்பத்தை மட்டுமே கடந்து செல்கிறது, இந்த பரிமாற்றத்தின் நோக்கத்திற்காக புதிதாக அணுகக்கூடியது, சுற்றுப்புறத்திலிருந்து உடலுக்கு. மாநிலத்திலிருந்து மாநிலத்தை அடைவதற்கான உள் ஆற்றல் மாற்றம் என்பது மாற்றப்பட்ட இரண்டு அளவு ஆற்றலின் வேறுபாடாகும். கராத்தியோடோரி அத்தகைய வரையறையைக் கூறவில்லை என்றாலும், அவரது படைப்பைப் பின்பற்றி, கோட்பாட்டு ஆய்வுகளில் வெப்பத்தை வரையறுப்பது வழக்கமாக உள்ளது, உடலுக்கு அதன் சுற்றுப்புறத்திலிருந்து, நிலையிலிருந்து நிலைக்கு மாறுவதற்கான ஒருங்கிணைந்த செயல்பாட்டில், உள் ஆற்றலில் மாற்றம், கழித்தல் வேலையின் அளவு, அடிபயாடிக் செயல்முறையால் உடல் அதன் சுற்றுப்புறங்களில் செய்யப்படுகிறது, இதனால். இந்த வரையறையில், கருத்தியல் கடினத்தன்மையின் பொருட்டு, வெப்பமாக மாற்றப்படும் ஆற்றலின் அளவு ஆடியேபாடிக் அல்லாத செயல்முறையின் அடிப்படையில் நேரடியாக குறிப்பிடப்படவில்லை. குறிப்பு நிலையில் இருந்து தன்னிச்சையான நிலைக்கு மாறுவதற்கான ஒருங்கிணைந்த செயல்முறைக்கு, துல்லியமாக இரண்டு மாறிகள், உள் ஆற்றலின் மாற்றம் மற்றும் செய்யப்பட்ட அடிபயாடிக் வேலையின் அளவு பற்றிய அறிவின் மூலம் இது வரையறுக்கப்படுகிறது. ஒருங்கிணைந்த செயல்முறையின் ஆடியேபாடிக் அல்லாத கூறுகளில் மாற்றப்படும் ஆற்றலின் அளவை இது வெளிப்படையாக உள்ளடக்குவதில்லை என்பது முக்கியம். ஒரு நிலையில் இருந்து மற்றொரு நிலைக்குச் செல்லத் தேவையான ஆற்றலின் அளவு, உள் ஆற்றலின் மாற்றம், ஒருங்கிணைந்த செயல்முறையிலிருந்து சுயாதீனமாக, முற்றிலும் அடிபயாடிக் செயல்முறையின் மூலம் தீர்மானிப்பதன் மூலம், மேலே உள்ள நிலையின் உள் ஆற்றலை தீர்மானிப்பதற்காக அறியப்படுகிறது என்று இங்கு கருதப்படுகிறது. இந்த வரையறையில் மதிப்புமிக்க கடினத்தன்மை என்னவென்றால், ஒரே வகையான ஆற்றல் பரிமாற்றம் மட்டுமே அடிப்படையாக ஒப்புக்கொள்ளப்படுகிறதுஃ ஆற்றல் வேலையாக மாற்றப்படுகிறது. வெப்பமாக ஆற்றல் பரிமாற்றம் பெறப்பட்ட அளவாகக் கருதப்படுகிறது. இந்தத் திட்டத்தில் வேலையின் தனித்துவம் கருத்தரிப்பின் கடுமையையும் தூய்மையையும் உறுதி செய்வதாகக் கருதப்படுகிறது. இந்த வரையறையின் கருத்தியல் தூய்மை, ஒரு சிறந்த கருத்தாக வேலையாக மாற்றப்படும் ஆற்றல் என்ற கருத்தை அடிப்படையாகக் கொண்டது, ஆற்றல் பரிமாற்றத்தின் சில உராய்வு இல்லாத மற்றும் இல்லையெனில் சிதறாத செயல்முறைகளை இயற்பியல் யதார்த்தத்தில் உணர முடியும் என்ற கருத்தை நம்பியுள்ளது. மறுபுறம், வெப்ப இயக்கவியலின் இரண்டாவது விதி, அத்தகைய செயல்முறைகள் இயற்கையில் காணப்படவில்லை என்று நமக்கு உறுதியளிக்கிறது. கராத்தியோடோரியின் 1909 ஆய்வறிக்கையை அடிப்படையாகக் கொண்ட வெப்பத்தின் கடுமையான கணித வரையறைக்கு முன்பு, வரலாற்று ரீதியாக, வெப்பம், வெப்பநிலை மற்றும் வெப்ப சமநிலை ஆகியவை வெப்ப இயக்கவியல் பாடப்புத்தகங்களில் கூட்டாக பழமையான கருத்துகளாக முன்வைக்கப்பட்டன. கராத்தியோடரி தனது 1909 ஆய்வறிக்கையை இவ்வாறு அறிமுகப்படுத்தினார்ஃ "சோதனை ரீதியாக சரிபார்க்க முடியாத எந்தவொரு கருதுகோளையும் நாடாமல் வெப்ப இயக்கவியலின் ஒழுக்கத்தை நியாயப்படுத்த முடியும் என்ற முன்மொழிவு கடந்த நூற்றாண்டில் நிறைவேற்றப்பட்ட வெப்ப இயக்கவியலின் ஆராய்ச்சியின் மிகவும் குறிப்பிடத்தக்க முடிவுகளில் ஒன்றாக கருதப்பட வேண்டும்". "கடந்த ஐம்பது ஆண்டுகளில் செயலில் இருந்த பெரும்பாலான எழுத்தாளர்களால் ஏற்றுக்கொள்ளப்பட்ட கண்ணோட்டத்தை" குறிப்பிடுகையில், கராத்தியோடோரி எழுதினார்ஃ "இயந்திர அளவுகளுடன் (நிறை, விசை, அழுத்தம் போன்றவை) ஒரே மாதிரியாக இல்லாத வெப்பம் என்று அழைக்கப்படும் ஒரு இயற்பியல் அளவு உள்ளது. அதன் மாறுபாடுகளை கலோரிமெட்ரிக் அளவீடுகளால் தீர்மானிக்க முடியும் ". ஜேம்ஸ் செரின் வெப்ப இயக்கவியல் கோட்பாட்டை இவ்வாறு அறிமுகப்படுத்துகிறார்ஃ "பின்வரும் பிரிவில், வெப்பம், வேலை மற்றும் வெப்பம் பற்றிய பாரம்பரிய கருத்துக்களை பழமையான கூறுகளாகப் பயன்படுத்துவோம். அந்த வெப்பம் வெப்ப இயக்கவியலுக்கு பொருத்தமான மற்றும் இயற்கையான பழமையானது என்பதை கார்னாட் ஏற்கனவே ஏற்றுக்கொண்டார். வெப்ப இயக்கவியல் கட்டமைப்பின் ஒரு பழமையான உறுப்பாக அதன் தொடர்ச்சியான செல்லுபடியாகும் தன்மை, இது ஒரு அத்தியாவசிய இயற்பியல் கருத்தை ஒருங்கிணைக்கிறது, அதே போல் பல்வேறு அமைப்புக் கோட்பாடுகளை ஒன்றிணைக்க சமீபத்திய பணிகளில் அதன் வெற்றிகரமான பயன்பாடு காரணமாகும் ". வெப்ப இயக்கவியலின் அடிப்படையின் இந்த பாரம்பரிய வகையான விளக்கக்காட்சியில் வெப்பப் பரிமாற்றம் முற்றிலும் வெப்பநிலையின் இடஞ்சார்ந்த சீரான தன்மையின் காரணமாகும், மேலும் வெப்பத்திலிருந்து குளிர்ந்த உடல்களுக்கு கடத்தல் மற்றும் கதிர்வீச்சு மூலம் நிகழ்கிறது என்ற அறிக்கையால் சுருக்கமாகக் கூறக்கூடிய கருத்துக்கள் அடங்கும். இந்த பாரம்பரிய வகையான விளக்கக்காட்சி அவசியம் "வட்ட பகுத்தறிவில்" தங்கியுள்ளது என்று சில நேரங்களில் முன்மொழியப்படுகிறது. வெப்பமாக மாற்றப்படும் ஆற்றலின் அளவை வரையறுப்பதற்கான இந்த மாற்று அணுகுமுறை தர்க்கரீதியான கட்டமைப்பில் கராத்தியோடோரியிலிருந்து வேறுபடுகிறது, இது மேலே விவரிக்கப்பட்டுள்ளது. இந்த மாற்று அணுகுமுறை வெப்பமாக மாற்றப்படும் ஆற்றலின் அளவை அளவிடுவதற்கான முதன்மை அல்லது நேரடி வழியாக கலோரிமீட்டரை ஒப்புக்கொள்கிறது. இது வெப்பநிலையை அதன் பழமையான கருத்துக்களில் ஒன்றாக நம்பியுள்ளது, மேலும் இது கலோரிமீட்டரியில் பயன்படுத்தப்படுகிறது. உட்புற ஆற்றல்களில் உள்ள வேறுபாடுகளை அளவிடுவதற்கு போதுமான செயல்முறைகள் உள்ளன என்று அனுமானிக்கப்படுகிறது. இத்தகைய செயல்முறைகள் வேலையாக ஆற்றலின் அடிபயாடிக் பரிமாற்றங்களுக்கு மட்டுப்படுத்தப்படவில்லை. அவற்றில் கலோரிமீட்டர் அடங்கும், இது உள் ஆற்றல் வேறுபாடுகளைக் கண்டுபிடிப்பதற்கான பொதுவான நடைமுறை வழியாகும். தேவையான வெப்பநிலை அனுபவபூர்வமானதாகவோ அல்லது முழுமையான வெப்ப இயக்கவியல் ரீதியாகவோ இருக்கலாம். இதற்கு நேர்மாறாக, மேலே விவரிக்கப்பட்ட கராத்தியோடரி வழி வெப்பமாக மாற்றப்படும் ஆற்றலின் அளவு பற்றிய அதன் முதன்மை வரையறையில் கலோரிமீட்டர் அல்லது வெப்பநிலையைப் பயன்படுத்துவதில்லை. கராத்தியோடரி வழி கலோரிமீட்டரியை வெப்பமாக மாற்றப்படும் ஆற்றலின் அளவை அளவிடுவதற்கான இரண்டாம் நிலை அல்லது மறைமுக வழியாக மட்டுமே கருதுகிறது. மேலே மேலும் விரிவாக விவரிக்கப்பட்டுள்ளபடி, கேராதியோடரி வழி ஒரு செயல்பாட்டில் வெப்பமாக மாற்றப்படும் ஆற்றலின் அளவை முதன்மையாகவோ அல்லது நேரடியாகவோ எஞ்சிய அளவு என்று வரையறுக்கிறது. இது அமைப்பின் ஆரம்ப மற்றும் இறுதி நிலைகளின் உள் ஆற்றல்களின் வேறுபாட்டிலிருந்தும், செயல்பாட்டின் போது அமைப்பு செய்த உண்மையான வேலையிலிருந்தும் கணக்கிடப்படுகிறது. அந்த உள் ஆற்றல் வேறுபாடு வேலையாக ஆற்றலை முற்றிலும் அடியாபாடிக் பரிமாற்றத்தின் செயல்முறைகள் மூலம் முன்கூட்டியே அளவிடப்பட்டிருக்க வேண்டும், இது ஆரம்ப மற்றும் இறுதி நிலைகளுக்கு இடையில் அமைப்பை எடுக்கும் செயல்முறைகள். கராத்தியோடரி வழியில், இது போன்ற அடியாபாடிக் செயல்முறைகள் உண்மையில் இயற்பியல் ரீதியாக உள்ளன என்று பரிசோதனையிலிருந்து அறியப்படுகிறது, இதனால் வெப்பமாக மாற்றப்படும் ஆற்றலின் அளவை அளவிடுவதற்கு கலோரிமீட்டரிக்கு எந்த உதவியும் தேவையில்லை. இந்த முன்கணிப்பு இன்றியமையாதது, ஆனால் வெளிப்படையாக வெப்ப இயக்கவியல் விதியாகவோ அல்லது கேராதியோடரி வழியின் கோட்பாடாகவோ பெயரிடப்படவில்லை. உண்மையில், இத்தகைய அடிபயாடிக் செயல்முறைகளின் உண்மையான இயற்பியல் இருப்பு உண்மையில் பெரும்பாலும் அனுமானமாகும், மேலும் அந்த செயல்முறைகள் பெரும்பாலான சந்தர்ப்பங்களில் உண்மையில் இருப்பதை அனுபவபூர்வமாக சரிபார்க்கப்படவில்லை. பிளாங்க் (1926) பல ஆண்டுகளாக, எடுத்துக்காட்டாக, தனது 1879 ஆய்வறிக்கையில், ஆனால் குறிப்பாக 1926 ஆம் ஆண்டில், பிளாங்க் வெப்பத்தை வரையறுக்க மிகவும் குறிப்பிட்ட வழியாக தேய்ப்பதன் மூலம் வெப்பத்தை உருவாக்குவது குறித்து வாதிட்டார். இதில் கலந்து கொள்ளாததற்காக காராதியோடோரியை பிளாங்க் விமர்சித்தார். காராதியோடோரி ஒரு கணிதவியலாளர் ஆவார், அவர் அடிபயாடிக் செயல்முறைகளின் அடிப்படையில் சிந்திக்க விரும்பினார், மேலும் பிளாங்க் ஒரு இயற்பியலாளராக இருந்தபோது, சிந்திக்க மிகவும் தந்திரமான உராய்வைக் கண்டார். வெப்பப் பரிமாற்றம் இரண்டு உடல்களுக்கு இடையிலான வெப்பப் பரிமாற்றம் கடத்தலைப் பற்றி குறிப்பிடுகையில், பார்ட்டிங்டன் எழுதுகிறார்ஃ "ஒரு சூடான பொருள் குளிர்ந்த பொருளுடன் தொடர்பு கொண்டால், சூடான பொருளின் வெப்பநிலை குறைந்து குளிர்ந்த பொருளின் வெப்பநிலை உயரும், மேலும் வெப்பத்தின் அளவு சூடான பொருளிலிருந்து குளிர்ந்த உடலுக்குச் சென்றுவிட்டதாகக் கூறப்படுகிறது". கதிர்வீச்சைப் பற்றிக் குறிப்பிடுகையில், மேக்ஸ்வெல் எழுதுகிறார்ஃ "கதிர்வீச்சில், வெப்பமான உடல் வெப்பத்தை இழக்கிறது, மேலும் குளிர்ந்த உடல் ஒரு இடைப்பட்ட ஊடகத்தில் நிகழும் ஒரு செயல்முறையின் மூலம் வெப்பத்தைப் பெறுகிறது, அது தானாகவே சூடாகாது". வெப்பச்சலனம் என்பது "முற்றிலும் வெப்ப நிகழ்வு அல்ல" என்று மேக்ஸ்வெல் எழுதுகிறார். வெப்ப இயக்கவியலில், வெப்பச்சலனம் பொதுவாக உள் ஆற்றலின் போக்குவரத்தாக கருதப்படுகிறது. இருப்பினும், வெப்பச்சலனம் மூடப்பட்ட மற்றும் சுற்றோட்டமாக இருந்தால், அது மூலத்திற்கும் இலக்கு உடல்களுக்கும் இடையில் ஆற்றலை வெப்பமாக மாற்றும் ஒரு இடைத்தரகராக கருதப்படலாம், ஏனெனில் இது ஆற்றலை மட்டுமே மாற்றுகிறது, மூலத்திலிருந்து பொருள் அல்ல இலக்கு உடலுக்கு. மூடிய அமைப்புகளுக்கான முதல் சட்டத்தின்படி, வெப்பம் ஒரு பொருளை விட்டு வெளியேறி மற்றொரு உடலுக்குள் நுழையும் போது மட்டுமே ஆற்றல் மாற்றப்படுகிறது, ஒவ்வொன்றின் உள் ஆற்றல்களையும் மாற்றுகிறது. உடல்களுக்கு இடையில், ஆற்றலை வேலையாக மாற்றுவது உள் ஆற்றல்களை மாற்றுவதற்கான ஒரு நிரப்பு வழியாகும். கடுமையான இயற்பியல் கருத்தாக்கங்களின் கண்ணோட்டத்தில் இது தர்க்கரீதியாக கடுமையானதாக இல்லாவிட்டாலும், இதை வெளிப்படுத்தும் சொற்களின் பொதுவான வடிவம் வெப்பமும் வேலையும் ஒன்றோடொன்று மாற்றத்தக்கவை என்று கூறுவதாகும். வெப்ப மற்றும் வேலை இடமாற்றங்களை மட்டுமே பயன்படுத்தும் சுழற்சி இயக்க இயந்திரங்கள் இரண்டு வெப்ப நீர்த்தேக்கங்களைக் கொண்டுள்ளன, ஒரு சூடான மற்றும் ஒரு குளிர்ந்த. அந்த நீர்த்தேக்கங்களுடன் ஒப்பிடுகையில், வேலை செய்யும் உடலின் இயக்க வெப்பநிலைகளின் வரம்பால் அவை வகைப்படுத்தப்படலாம். ஒரு வெப்ப இயந்திரத்தில், வேலை செய்யும் உடல் எல்லா நேரங்களிலும் சூடான நீர்த்தேக்கத்தை விட குளிராகவும், குளிர்ந்த நீர்த்தேக்கத்தை விட வெப்பமாகவும் இருக்கும். ஒரு வகையில், இது வேலை செய்ய வெப்ப பரிமாற்றத்தைப் பயன்படுத்துகிறது. ஒரு வெப்பப் பம்பில், வேலை செய்யும் உடல், சுழற்சியின் கட்டங்களில், சூடான நீர்த்தேக்கத்தை விட வெப்பமாகவும், குளிர்ந்த நீர்த்தேக்கத்தை விட குளிராகவும் செல்கிறது. ஒரு வகையில், இது வெப்பப் பரிமாற்றத்தை உருவாக்க வேலையைப் பயன்படுத்துகிறது. கிளாசிக்கல் வெப்ப இயக்கவியலில், பொதுவாக கருதப்படும் மாதிரி வெப்ப இயந்திரம் ஆகும். இது நான்கு உடல்களைக் கொண்டுள்ளதுஃ வேலை செய்யும் உடல், சூடான நீர்த்தேக்கம், குளிர் நீர்த்தேக்கம் மற்றும் வேலை நீர்த்தேக்கம். ஒரு சுழற்சி செயல்முறை வேலை செய்யும் உடலை மாறாத நிலையில் விட்டுவிடுகிறது, மேலும் இது காலவரையின்றி அடிக்கடி மீண்டும் மீண்டும் செய்யப்படுவதாக கருதப்படுகிறது. பணி அமைப்பு மற்றும் பணி நீர்த்தேக்கத்திற்கு இடையிலான பணி இடமாற்றங்கள் மாற்றியமைக்கக்கூடியவை என்று கருதப்படுகின்றன, எனவே ஒரு வேலை நீர்த்தேக்கம் மட்டுமே தேவைப்படுகிறது. ஆனால் இரண்டு வெப்ப நீர்த்தேக்கங்கள் தேவைப்படுகின்றன, ஏனெனில் ஆற்றலை வெப்பமாக மாற்றுவது மாற்ற முடியாதது. ஒரு ஒற்றை சுழற்சி சூடான நீர்த்தேக்கத்திலிருந்து வேலை செய்யும் உடலால் எடுக்கப்பட்ட ஆற்றலைக் காண்கிறது மற்றும் மற்ற இரண்டு நீர்த்தேக்கங்களுக்கு அனுப்பப்படுகிறது, வேலை நீர்த்தேக்கம் மற்றும் குளிர் நீர்த்தேக்கம். சூடான நீர்த்தேக்கம் எப்போதும் ஆற்றலை மட்டுமே வழங்குகிறது மற்றும் குளிர்ந்த நீர்த்தேக்கம் எப்போதும் ஆற்றலை மட்டுமே பெறுகிறது. வெப்ப இயக்கவியலின் இரண்டாவது விதி, குளிர்ந்த நீர்த்தேக்கத்தால் எந்த ஆற்றலும் பெறப்படாத எந்த சுழற்சியும் ஏற்படாது என்று கோருகிறது. ஆரம்ப மற்றும் இறுதி வெப்பநிலையின் விகிதம் அதிகமாக இருக்கும்போது வெப்ப இயந்திரங்கள் அதிக செயல்திறனை அடைகின்றன. வெப்ப பம்ப் அல்லது குளிர்சாதன பெட்டி பொதுவாக கருதப்படும் மற்றொரு மாதிரி வெப்ப பம்ப் அல்லது குளிர்சாதன பெட்டி ஆகும். மீண்டும் நான்கு உடல்கள் உள்ளனஃ வேலை செய்யும் உடல், சூடான நீர்த்தேக்கம், குளிர் நீர்த்தேக்கம் மற்றும் வேலை நீர்த்தேக்கம். குளிர்ந்த நீர்த்தேக்கத்தை விட வேலை செய்யும் உடல் குளிராக இருப்பதால் ஒரு சுழற்சி தொடங்குகிறது, பின்னர் குளிர்ந்த நீர்த்தேக்கத்திலிருந்து வேலை செய்யும் உடலால் ஆற்றல் வெப்பமாக எடுக்கப்படுகிறது. பின்னர் வேலை செய்யும் நீர்த்தேக்கம் வேலை செய்யும் உடலில் வேலை செய்கிறது, அதன் உள் ஆற்றலை மேலும் சேர்க்கிறது, இது சூடான நீர்த்தேக்கத்தை விட வெப்பமாக இருக்கிறது. சூடான வேலை செய்யும் உடல் வெப்ப நீர்த்தேக்கத்திற்கு வெப்பத்தை அனுப்புகிறது, ஆனால் குளிர்ந்த நீர்த்தேக்கத்தை விட இன்னும் சூடாக உள்ளது. பின்னர், மற்றொரு உடலுக்கு வெப்பத்தை அனுப்பாமல் அதை விரிவுபடுத்த அனுமதிப்பதன் மூலம், வேலை செய்யும் உடல் குளிர்ந்த நீர்த்தேக்கத்தை விட குளிராக மாற்றப்படுகிறது. இது இப்போது மற்றொரு சுழற்சியைத் தொடங்க குளிர் நீர்த்தேக்கத்திலிருந்து வெப்பப் பரிமாற்றத்தை ஏற்றுக்கொள்ள முடியும். இந்த சாதனம் குளிர்ந்த நீர்த்தேக்கத்திலிருந்து வெப்பமான நீர்த்தேக்கத்திற்கு ஆற்றலை கொண்டு சென்றுள்ளது, ஆனால் இது ஒரு உயிரற்ற நிறுவனத்தால் கருதப்படவில்லை; மாறாக, இது வேலையைப் பயன்படுத்துவதன் மூலம் கருதப்படுகிறது. ஏனென்றால், வேலை நீர்த்தேக்கத்திலிருந்து வேலை வழங்கப்படுகிறது, ஒரு எளிய வெப்ப இயக்கவியல் செயல்முறையால் மட்டுமல்ல, ஆனால் வெப்ப இயக்கவியல் செயல்பாடுகள் மற்றும் செயல்முறைகளின் சுழற்சியால், இது ஒரு உயிரூட்டப்பட்ட அல்லது பயன்படுத்துதல் நிறுவனத்தால் இயக்கப்பட்டதாகக் கருதப்படலாம். அதன்படி, சுழற்சி இன்னும் வெப்ப இயக்கவியலின் இரண்டாவது விதிக்கு இணங்க உள்ளது. சூடான மற்றும் குளிர்ந்த நீர்த்தேக்கங்களுக்கு இடையிலான வெப்பநிலை வேறுபாடு குறைவாக இருக்கும்போது வெப்ப விசையியக்கக் குழாயின் (இது ஒற்றுமையை மீறுகிறது) 'செயல்திறன்' சிறந்தது. செயல்பாட்டு ரீதியாக, இத்தகைய இயந்திரங்கள் இரண்டு வழிகளில் பயன்படுத்தப்படுகின்றன, ஒரு இலக்கு நீர்த்தேக்கம் மற்றும் ஒரு வளம் அல்லது சுற்றியுள்ள நீர்த்தேக்கத்தை வேறுபடுத்துகின்றன. ஒரு வெப்பப் பம்ப் வளத்திலிருந்து அல்லது சுற்றியுள்ள நீர்த்தேக்கத்திலிருந்து வெப்பத்தை வெப்ப நீர்த்தேக்கத்திற்கு இலக்காக மாற்றுகிறது. ஒரு குளிர்சாதன பெட்டி வெப்பத்தை, குளிர்ந்த நீர்த்தேக்கத்திலிருந்து இலக்காக, வளத்திற்கு அல்லது சுற்றியுள்ள நீர்த்தேக்கத்திற்கு மாற்றுகிறது. இலக்கு நீர்த்தேக்கம் கசிவாகக் கருதப்படலாம்ஃ இலக்கு சுற்றுப்புறத்திற்கு வெப்பத்தை கசியச் செய்யும்போது, வெப்ப உந்தி பயன்படுத்தப்படுகிறது; இலக்கு சுற்றுப்புறத்திற்கு குளிர்ச்சியை கசியச் செய்யும்போது, குளிரூட்டல் பயன்படுத்தப்படுகிறது. கசிவுகளை சமாளிக்க என்ஜின்கள் வேலை செய்கின்றன. பிளாங்கின் கூற்றுப்படி, வெப்பத்திற்கு மூன்று முக்கிய கருத்தியல் அணுகுமுறைகள் உள்ளன. ஒன்று நுண்ணோக்கி அல்லது இயக்கவியல் கோட்பாடு அணுகுமுறை. மற்ற இரண்டும் மேக்ரோஸ்கோபிக் அணுகுமுறைகள். மேக்ரோஸ்கோபிக் அணுகுமுறைகளில் ஒன்று, வெப்ப இயக்கவியலுக்கு முன்பு எடுக்கப்பட்ட ஆற்றல் பாதுகாப்புச் சட்டத்தின் மூலம், செயல்முறைகளின் இயந்திர பகுப்பாய்வுடன், எடுத்துக்காட்டாக ஹெல்ம்ஹோல்ட்ஸின் வேலையில். இந்த இயந்திரக் கண்ணோட்டம் இந்த கட்டுரையில் தற்போது வெப்ப இயக்கவியல் கோட்பாட்டிற்கு வழக்கமாக உள்ளது. மற்றொரு மேக்ரோஸ்கோபிக் அணுகுமுறை வெப்ப இயக்கவியல் ஆகும், இது வெப்பத்தை ஒரு பழமையான கருத்தாக ஒப்புக்கொள்கிறது, இது ஆற்றல் பாதுகாப்புச் சட்டத்தின் அறிவுக்கு அறிவியல் தூண்டல் மூலம் பங்களிக்கிறது. இந்தக் கண்ணோட்டம் பரவலாக நடைமுறை ரீதியாக எடுத்துக் கொள்ளப்படுகிறது, வெப்பத்தின் அளவு கலோரிமீட்டர் மூலம் அளவிடப்படுகிறது. பைலின் இரண்டு மேக்ரோஸ்கோபிக் அணுகுமுறைகளையும் இயந்திர மற்றும் வெப்ப இயக்கவியல் என வேறுபடுத்துகிறார். பத்தொன்பதாம் நூற்றாண்டில் வெப்ப இயக்கவியலின் நிறுவனர்களால் வெப்ப இயக்கவியல் பார்வை எடுக்கப்பட்டது. இது வெப்பமாக மாற்றப்படும் ஆற்றலின் அளவை வெப்பநிலையின் பழமையான கருத்துடன் ஒத்திசைந்த ஒரு பழமையான கருத்தாக கருதுகிறது, இது முதன்மையாக கலோரிமெட்ரி மூலம் அளவிடப்படுகிறது. ஒரு கலோரிமீட்டர் என்பது அமைப்பின் சுற்றுப்புறத்தில் அதன் சொந்த வெப்பநிலை மற்றும் உள் ஆற்றலைக் கொண்ட ஒரு பொருள்; வெப்பப் பரிமாற்றத்திற்கான பாதை மூலம் அது அமைப்புடன் இணைக்கப்படும்போது, அதில் ஏற்படும் மாற்றங்கள் வெப்பப் பரிமாற்றத்தை அளவிடுகின்றன. இயந்திரக் கண்ணோட்டம் ஹெல்ம்ஹோல்ட்ஸால் முன்னோடியாக இருந்தது மற்றும் இருபதாம் நூற்றாண்டில் உருவாக்கப்பட்டது மற்றும் பயன்படுத்தப்பட்டது, பெரும்பாலும் மேக்ஸ் போர்னின் செல்வாக்கின் மூலம். இது வெப்பமாக மாற்றப்படும் வெப்பத்தின் அளவை ஒரு பெறப்பட்ட கருத்தாகக் கருதுகிறது, மூடிய அமைப்புகளுக்கு வேலை பரிமாற்றத்தைத் தவிர வேறு வழிமுறைகளால் மாற்றப்படும் வெப்பத்தின் அளவு என்று வரையறுக்கப்படுகிறது, பிந்தையது வெப்ப இயக்கவியலுக்கு பழமையானதாகக் கருதப்படுகிறது, இது மேக்ரோஸ்கோபிக் இயக்கவியலால் வரையறுக்கப்படுகிறது. போர்னின் கூற்றுப்படி, பொருளின் பரிமாற்றத்துடன் திறந்த அமைப்புகளுக்கு இடையில் உள் ஆற்றலின் பரிமாற்றத்தை "இயக்கவியலுக்கு குறைக்க முடியாது". வெப்பமாக மாற்றப்படும் ஆற்றலின் அளவுகள் அல்லது பொருளின் பரிமாற்றத்துடன் தொடர்புடைய வேலை பற்றிய நன்கு நிறுவப்பட்ட வரையறை எதுவும் இல்லை என்பதை இது பின்பற்றுகிறது. ஆயினும்கூட, சமநிலையற்ற செயல்முறைகளின் வெப்ப இயக்கவியல் விளக்கத்திற்கு, அமைப்பு மற்றும் சுற்றுப்புறங்களுக்கு இடையில் இயற்பியல் தடை அல்லது சுவர் இல்லாதபோது, அதாவது அவை ஒருவருக்கொருவர் திறந்திருக்கும் போது, ஆர்வமுள்ள அமைப்பு முழுவதும் சுற்றுப்புறங்களால் நிறுவப்பட்ட வெப்பநிலை சாய்வின் விளைவைக் கருத்தில் கொள்ள விரும்பப்படுகிறது. இந்த சூழ்நிலையில் வேலை அடிப்படையில் ஒரு இயந்திர வரையறையின் சாத்தியமற்ற தன்மை ஒரு வெப்பநிலை சாய்வு உள் ஆற்றலின் பரவலான பாய்ச்சலை ஏற்படுத்துகிறது என்ற இயற்பியல் உண்மையை மாற்றாது, இது ஒரு செயல்முறை, வெப்ப இயக்கவியல் பார்வையில், வெப்பமாக ஆற்றலை மாற்றுவதற்கான ஒரு வேட்பாளர் கருத்தாக முன்மொழியப்படலாம். இந்த சூழ்நிலையில், பொருளின் பரிமாற்றத்தை இயக்கும் இரசாயன ஆற்றலின் சாய்வு மற்றும் மின்சார மின்னோட்டம் மற்றும் அயன்டோபோரேசிஸை இயக்கும் மின்சார ஆற்றலின் சாய்வு போன்ற உள் ஆற்றலின் பரவலான பாய்ச்சலின் செயலில் உள்ள பிற இயக்கிகளும் இருக்கலாம் என்று எதிர்பார்க்கலாம்; அத்தகைய விளைவுகள் பொதுவாக வெப்பநிலை சாய்வால் இயக்கப்படும் உள் ஆற்றலின் பரவலான பாய்ச்சலுடன் தொடர்பு கொள்கின்றன, மேலும் இத்தகைய தொடர்புகள் குறுக்கு விளைவுகள் என்று அழைக்கப்படுகின்றன. உட்புற ஆற்றலின் பரவலான பரிமாற்றத்தின் விளைவாக ஏற்படும் குறுக்கு விளைவுகளும் வெப்ப பரிமாற்றங்கள் என்று பெயரிடப்பட்டால், அவை சில நேரங்களில் தூய வெப்ப பரிமாற்றம் ஒரு வெப்பநிலை சாய்வுக்கு கீழே மட்டுமே நிகழ்கிறது என்ற விதியை மீறுகின்றன, ஒருபோதும் மேலே இல்லை. அனைத்து வெப்பப் பரிமாற்றங்களும் ஒரே வகையானவை என்ற கொள்கையையும் அவை முரண்படுத்தும், இது மூடிய அமைப்புகளுக்கு இடையில் வெப்ப கடத்தல் என்ற கருத்தை அடிப்படையாகக் கொண்ட ஒரு கொள்கையாகும். வெப்ப இயக்கவியல் பார்வையில், வெப்பநிலை சாய்வால் முற்றிலும் இயக்கப்படும் வெப்பப் பாய்ச்சலைப் பற்றி ஒருவர் சுருக்கமாக சிந்திக்க முயற்சி செய்யலாம், இது பரவலான உள் ஆற்றல் பாய்ச்சலின் ஒரு கருத்தியல் அங்கமாகும், இது குறிப்பாக செயல்முறைகளின் விரிவான அறிவின் அடிப்படையில் கவனமான கணக்கீடுகளில் தங்கியுள்ளது மற்றும் மறைமுகமாக மதிப்பிடப்படுகிறது. இந்த சூழ்நிலைகளில், பொருளின் பரிமாற்றம் எதுவும் நடைமுறைப்படுத்தப்படாமலும், குறுக்கு விளைவுகள் எதுவும் ஏற்படாமலும் இருந்தால், வெப்ப இயக்கவியல் கருத்தும் இயந்திரக் கருத்தும், மூடிய அமைப்புகளுடன் ஒருவர் கையாள்வது போல் ஒத்துப்போகின்றன. ஆனால் பொருளின் பரிமாற்றம் இருக்கும்போது, வெப்பநிலை சாய்வு சரியாகத் தெரிந்திருப்பதை விட, உள் ஆற்றலின் பரவலான பாய்ச்சலை இயக்கும் சரியான விதிகள் பெரும்பாலும் கருதப்பட வேண்டும், மேலும் பல சந்தர்ப்பங்களில் அவை நடைமுறையில் சரிபார்க்க முடியாதவை. இதன் விளைவாக, பொருளின் பரிமாற்றம் இருக்கும்போது, உள் ஆற்றலின் பரவலான பாய்ச்சலின் தூய 'வெப்பப் பாய்வு' கூறுகளின் கணக்கீடு நடைமுறையில் சரிபார்க்க முடியாத அனுமானங்களில் தங்கியுள்ளது. இது வெப்பத்தை முதன்மையாகவும் துல்லியமாகவும் மூடிய அமைப்புகளுடன் தொடர்புபடுத்தும் ஒரு சிறப்புக் கருத்தாக நினைப்பதற்கு ஒரு காரணமாகும், மேலும் திறந்த அமைப்புகளுக்கு மிகவும் கட்டுப்படுத்தப்பட்ட வழியில் மட்டுமே பொருந்தும். இந்த சூழலில் பல எழுத்துக்களில், "வெப்பப் பாய்வு" என்ற சொல் பயன்படுத்தப்படுகிறது, எனவே இது மிகவும் துல்லியமாக உள் ஆற்றலின் பரவலான பாய்வு என்று அழைக்கப்படுகிறது; "வெப்பப் பாய்வு" என்ற வார்த்தையின் அத்தகைய பயன்பாடு பழைய மற்றும் இப்போது வழக்கற்றுப் போன மொழி பயன்பாட்டின் எச்சமாகும், இது ஒரு உடலில் "வெப்ப உள்ளடக்கம்" இருக்க அனுமதிக்கிறது. நுண்ணோக்கி பார்வை இயக்கக் கோட்பாட்டில், எலக்ட்ரான்கள், அணுக்கள் மற்றும் மூலக்கூறுகள் போன்ற உறுப்பு துகள்களின் நுண்ணோக்கி இயக்கங்கள் மற்றும் தொடர்புகளின் அடிப்படையில் வெப்பம் விளக்கப்படுகிறது. மூலக்கூறு துகள்களின் இயக்க ஆற்றலின் உடனடி பொருள் வெப்பம் அல்ல. இது உள் ஆற்றலின் ஒரு அங்கமாகும். நுண்ணோக்கி சொற்களில், வெப்பம் என்பது ஒரு பரிமாற்ற அளவு, இது ஒரு போக்குவரத்துக் கோட்பாட்டால் விவரிக்கப்படுகிறது, துகள்களின் நிலையான உள்ளூர்மயமாக்கப்பட்ட இயக்க ஆற்றல் அல்ல. வெப்பப் பரிமாற்றம் வெப்பநிலை சாய்வுகள் அல்லது வேறுபாடுகளிலிருந்து, நுண்ணோக்கி இயக்க மற்றும் சாத்தியமான துகள் ஆற்றலின் பரவலான பரிமாற்றத்தின் மூலம், துகள் மோதல்கள் மற்றும் பிற தொடர்புகள் மூலம் எழுகிறது. இதன் ஆரம்ப மற்றும் தெளிவற்ற வெளிப்பாட்டை பிரான்சிஸ் பேக்கன் செய்தார். அதன் துல்லியமான மற்றும் விரிவான பதிப்புகள் பத்தொன்பதாம் நூற்றாண்டில் உருவாக்கப்பட்டன. புள்ளியியல் இயக்கவியலில், ஒரு மூடிய அமைப்பைப் பொறுத்தவரை (பொருளின் பரிமாற்றம் இல்லை), வெப்பம் என்பது அமைப்பில் ஒழுங்கற்ற, நுண்ணோக்கி நடவடிக்கையுடன் தொடர்புடைய ஆற்றல் பரிமாற்றமாகும், இது அமைப்பின் ஆற்றல் நிலைகளின் ஆக்கிரமிப்பு எண்களில் தாவல்களுடன் தொடர்புடையது, ஆற்றல் நிலைகளின் மதிப்புகளில் மாற்றம் இல்லாமல். மேக்ரோஸ்கோபிக் தெர்மோடையனாமிக் வேலை அமைப்பு ஆற்றல் நிலைகளின் மதிப்புகளில் மாற்றம் இல்லாமல் ஆக்கிரமிப்பு எண்களை மாற்றுவது சாத்தியமாகும், ஆனால் வெப்பமாக பரிமாற்றத்தை வேறுபடுத்துவது என்னவென்றால், பரிமாற்றம் முற்றிலும் கதிர்வீச்சு பரிமாற்றம் உட்பட ஒழுங்கற்ற, நுண்ணோக்கி நடவடிக்கையால் ஏற்படுகிறது. மைக்ரோஸ்டேட்டுகளின் குழுமத்தின் புள்ளிவிவர விநியோகத்தின் அடிப்படையில் அரை நிலையான அடிபயாடிக் வேலையின் சிறிய அதிகரிப்புகளுக்கு ஒரு கணித வரையறையை வகுக்க முடியும். கலோரிமீட்டர் பரிமாற்றப்பட்ட வெப்பத்தின் அளவை கலோரிமீட்டர் மூலம் அளவிடலாம் அல்லது மற்ற அளவுகளின் அடிப்படையில் கணக்கீடுகள் மூலம் தீர்மானிக்கலாம். அளவீட்டு அளவீடு என்பது ஒரு செயல்பாட்டில் மாற்றப்படும் வெப்பத்தின் அளவு பற்றிய கருத்தின் அனுபவ அடிப்படையாகும். மாற்றப்பட்ட வெப்பம் அறியப்பட்ட பண்புகளின் உடலில் ஏற்படும் மாற்றங்களால் அளவிடப்படுகிறது, எடுத்துக்காட்டாக, வெப்பநிலை உயர்வு, அளவு அல்லது நீளத்தில் மாற்றம் அல்லது பனி உருகுவது போன்ற கட்ட மாற்றம். மாற்றப்பட்ட வெப்பத்தின் அளவைக் கணக்கிடுவது அடிபயாடிக் வேலையாக மாற்றப்பட்ட ஒரு கற்பனையான ஆற்றல் அளவு மற்றும் வெப்ப இயக்கவியலின் முதல் விதி ஆகியவற்றை நம்பியிருக்கலாம். இத்தகைய கணக்கீடு என்பது மாற்றப்பட்ட வெப்பத்தின் அளவு குறித்த பல கோட்பாட்டு ஆய்வுகளின் முதன்மை அணுகுமுறையாகும். இயந்திரப் பொறியியல் மற்றும் வேதியியல் பொறியியலின் ஒரு அம்சமாகக் கருதப்படும் வெப்பப் பரிமாற்றத்தின் துறை, ஒரு அமைப்பில் வெப்ப ஆற்றல் உருவாக்கப்படும், அல்லது மாற்றப்படும் அல்லது மற்றொரு அமைப்புக்கு மாற்றப்படும் குறிப்பிட்ட பயன்பாட்டு முறைகளைக் கையாள்கிறது. வெப்பத்தின் வரையறை என்பது ஆற்றலின் பரிமாற்றத்தை மறைமுகமாக குறிக்கிறது என்றாலும், வெப்ப பரிமாற்றம் என்ற சொல் பல பொறியியல் துறைகள் மற்றும் சாதாரண மொழிகளில் இந்த பாரம்பரிய பயன்பாட்டை உள்ளடக்கியது. வெப்ப பரிமாற்றம் பொதுவாக வெப்ப கடத்தல், வெப்ப வெப்பச்சலனம், வெப்ப கதிர்வீச்சு ஆகியவற்றின் வழிமுறைகளை உள்ளடக்கியது என்று விவரிக்கப்படுகிறது, ஆனால் கட்ட மாற்றங்களின் செயல்முறைகளில் வெகுஜன பரிமாற்றம் மற்றும் வெப்பம் ஆகியவை அடங்கும். கடத்தல் மற்றும் திரவ ஓட்டத்தின் ஒருங்கிணைந்த விளைவுகளாக கடத்தல் விவரிக்கப்படலாம். வெப்ப இயக்கவியல் கண்ணோட்டத்தில், வெப்பம் அதன் ஆற்றலை அதிகரிக்க ஒரு திரவத்திற்குள் பரவுகிறது, திரவம் பின்னர் இந்த அதிகரித்த உள் ஆற்றலை (வெப்பம் அல்ல) ஒரு இடத்திலிருந்து இன்னொரு இடத்திற்கு மாற்றுகிறது, இதைத் தொடர்ந்து இரண்டாவது வெப்ப தொடர்பு உள்ளது, இது வெப்பத்தை இரண்டாவது உடல் அல்லது அமைப்புக்கு மாற்றுகிறது, மீண்டும் பரவல் மூலம். இந்த முழு செயல்முறையும் பெரும்பாலும் வெப்ப பரிமாற்றத்தின் கூடுதல் பொறிமுறையாகக் கருதப்படுகிறது, இருப்பினும் தொழில்நுட்ப ரீதியாக, "வெப்ப பரிமாற்றம்" மற்றும் இதனால் வெப்பம் மற்றும் குளிரூட்டல் அத்தகைய கடத்தும் ஓட்டத்தின் இரு முனைகளிலும் மட்டுமே நிகழ்கிறது, ஆனால் ஓட்டத்தின் விளைவாக அல்ல. எனவே, கடத்தல் செயல்முறையின் நிகர விளைவாக மட்டுமே வெப்பத்தை "மாற்றுகிறது" என்று கூறலாம், ஆனால் சிக்கலான வெப்பச்சலன செயல்முறைக்குள் ஒவ்வொரு முறையும் அவ்வாறு செய்யக்கூடாது. மறைந்த மற்றும் உணர்திறன் வெப்பம் பொருள், வாழும் சக்தி மற்றும் வெப்பம் என்ற தலைப்பில் ஒரு 1847 சொற்பொழிவில், ஜேம்ஸ் ப்ரெஸ்காட் ஜூல் மறைந்த வெப்பம் மற்றும் உணர்திறன் வெப்பம் என்ற சொற்களை வெப்பத்தின் கூறுகளாக வகைப்படுத்தினார், அவை ஒவ்வொன்றும் தனித்துவமான இயற்பியல் நிகழ்வுகளை பாதிக்கின்றன, அதாவது முறையே துகள்களின் ஆற்றல் மற்றும் இயக்க ஆற்றல். மறைந்திருக்கும் ஆற்றலை, ஈர்ப்பு அதிக தூரத்திற்கு மேல் இருக்கும் துகள்களின் தூரத்தின் மூலம் இருக்கும் ஆற்றல் என்று அவர் விவரித்தார், அதாவது. சாத்தியமான ஆற்றலின் ஒரு வடிவம், மற்றும் துகள்களின் இயக்கத்தை உள்ளடக்கிய ஆற்றலாக உணர்திறன் வெப்பம், அதாவது. இயக்க ஆற்றல். மறைந்த வெப்பம் என்பது வெப்பநிலையில் மாற்றம் இல்லாமல் நிகழும் நிலை மாற்றத்தின் போது ஒரு இரசாயனப் பொருள் அல்லது வெப்ப இயக்கவியல் அமைப்பால் வெளியிடப்படும் அல்லது உறிஞ்சப்படும் வெப்பம் ஆகும். அத்தகைய செயல்முறை பனி உருகுவது அல்லது தண்ணீரை கொதிக்க வைப்பது போன்ற ஒரு கட்ட மாற்றமாக இருக்கலாம். வெப்பத் திறன் என்பது ஒரு பொருளுடன் சேர்க்கப்படும் வெப்பத்தின் விகிதத்திற்கும் அதன் விளைவாக ஏற்படும் வெப்பநிலை மாற்றத்திற்கும் சமமான அளவிடக்கூடிய இயற்பியல் அளவு ஆகும். மோலார் வெப்பத் திறன் என்பது ஒரு தூய பொருளின் ஒரு யூனிட் தொகைக்கு (எஸ். ஐ யூனிட்ஃ மோல்) வெப்பத் திறன் ஆகும், மேலும் குறிப்பிட்ட வெப்பத் திறன், பெரும்பாலும் குறிப்பிட்ட வெப்பம் என்று அழைக்கப்படுகிறது, இது ஒரு பொருளின் ஒரு யூனிட் வெகுஜனத்திற்கு வெப்பத் திறன் ஆகும். வெப்பத் திறன் என்பது ஒரு பொருளின் இயற்பியல் பண்பு, அதாவது அது பரிசீலனையில் உள்ள பொருளின் நிலை மற்றும் பண்புகளைப் பொறுத்தது. ஹீலியம் போன்ற ஒற்றை அணு வாயுக்களின் குறிப்பிட்ட வெப்பங்கள் வெப்பநிலையுடன் கிட்டத்தட்ட மாறாமல் இருக்கும். ஹைட்ரஜன் போன்ற இரு அணு வாயுக்கள் சில வெப்பநிலை சார்ந்திருப்பதைக் காட்டுகின்றன, மேலும் முக்கோண வாயுக்கள் (எ. கா. கார்பன் டை ஆக்சைடு) இன்னும் அதிகமாக உள்ளன. வெப்ப இயக்கவியல் விதிகள் வளர்ச்சியடைவதற்கு முன்பு, பங்கேற்கும் உடல்களின் நிலைகளில் ஏற்படும் மாற்றங்களால் வெப்பம் அளவிடப்பட்டது. சில பொதுவான விதிகள், முக்கியமான விதிவிலக்குகளுடன், பின்வருமாறு கூறப்படலாம். பொதுவாக, பெரும்பாலான உடல்கள் வெப்பத்தின் மூலம் விரிவடைகின்றன. இந்த சூழ்நிலையில், ஒரு பொருளை நிலையான அளவில் சூடாக்குவது அதன் கட்டுப்படுத்தப்பட்ட சுவர்களில் செலுத்தும் அழுத்தத்தை அதிகரிக்கிறது, அதே நேரத்தில் நிலையான அழுத்தத்தில் சூடாக்குவது அதன் அளவை அதிகரிக்கிறது. இதற்கு அப்பால், பெரும்பாலான பொருட்கள் திட, திரவ மற்றும் வாயு ஆகிய மூன்று பொதுவாக அங்கீகரிக்கப்பட்ட நிலைகளைக் கொண்டுள்ளன. சில பிளாஸ்மாவிலும் இருக்கலாம். பல கண்ணாடி மற்றும் திரவ படிகங்கள் போன்ற பொருளின் நிலைகளை மேலும் நுணுக்கமாக வேறுபடுத்தியுள்ளன. பல சந்தர்ப்பங்களில், நிலையான வெப்பநிலை மற்றும் அழுத்தத்தில், ஒரு பொருள் ஒரே 'உடல்' என்று கருதப்படும் பொருளின் பல தனித்துவமான நிலைகளில் இருக்கலாம். உதாரணமாக, ஒரு கிளாஸ் தண்ணீரில் பனி மிதக்கலாம். பின்னர் பனிக்கட்டியும் நீரும் 'உடலுக்குள்' இரண்டு கட்டங்களை உருவாக்குகின்றன என்று கூறப்படுகிறது. வரையறுக்கப்பட்ட விதிகள் அறியப்படுகின்றன, ஒரு 'உடலில்' தனித்துவமான கட்டங்கள் எவ்வாறு இணைந்து இருக்கக்கூடும் என்பதைக் கூறுகின்றன. பெரும்பாலும், ஒரு நிலையான அழுத்தத்தில், வெப்பம் ஒரு திடப்பொருளை உருகச் செய்யும் அல்லது ஆவியாக்கும் ஒரு திட்டவட்டமான வெப்பநிலையும், வெப்பம் ஒரு திரவத்தை ஆவியாக்கும் ஒரு திட்டவட்டமான வெப்பநிலையும் உள்ளது. இத்தகைய சந்தர்ப்பங்களில், குளிரூட்டல் தலைகீழ் விளைவுகளை ஏற்படுத்துகிறது. இவை அனைத்தும், மிகவும் பொதுவான நிகழ்வுகள், ஒரு உடலின் நிலையின் மாற்றங்களால் வெப்பத்தை அளவிட முடியும் என்ற விதியுடன் பொருந்துகின்றன. இத்தகைய நிகழ்வுகள் தெர்மோமெட்ரிக் உடல்கள் என்று அழைக்கப்படுவதை வழங்குகின்றன, அவை அனுபவ வெப்பநிலைகளின் வரையறையை அனுமதிக்கின்றன. 1848 க்கு முன்பு, அனைத்து வெப்பநிலைகளும் இந்த வழியில் வரையறுக்கப்பட்டன. வெப்பத்திற்கும் வெப்பநிலைக்கும் இடையே ஒரு இறுக்கமான தொடர்பு இருந்தது, வெளிப்படையாக தர்க்கரீதியாக தீர்மானிக்கப்பட்டது, இருப்பினும் அவை கருத்தியல் ரீதியாக முற்றிலும் வேறுபட்டவை என்று அங்கீகரிக்கப்பட்டன, குறிப்பாக பதினெட்டாம் நூற்றாண்டின் பிற்பகுதியில் ஜோசப் பிளாக். முக்கியமான விதிவிலக்குகள் உள்ளன. அவை வெப்பம் மற்றும் வெப்பநிலைக்கு இடையிலான வெளிப்படையான தொடர்பை உடைக்கின்றன. வெப்பநிலையின் அனுபவ வரையறைகள் குறிப்பிட்ட தெர்மோமெட்ரிக் பொருட்களின் தனித்துவமான பண்புகளை அடிப்படையாகக் கொண்டவை என்பதை அவை தெளிவுபடுத்துகின்றன, எனவே அவை 'முழுமையானவை' என்ற தலைப்பிலிருந்து விலக்கப்பட்டுள்ளன. எடுத்துக்காட்டாக, 277 K க்கு அருகில் சூடாகும்போது நீர் சுருங்குகிறது. அதை அந்த வெப்பநிலைக்கு அருகில் ஒரு தெர்மோமெட்ரிக் பொருளாகப் பயன்படுத்த முடியாது. மேலும், ஒரு குறிப்பிட்ட வெப்பநிலை வரம்பிற்கு மேல், பனி வெப்பமடைவதால் சுருங்குகிறது. மேலும், எதிர்மறை அழுத்தம் போன்ற மெட்டாஸ்டபிள் நிலைகளில் பல பொருட்கள் இருக்கக்கூடும், அவை தற்காலிகமாகவும் மிகவும் சிறப்பு வாய்ந்த நிலைமைகளிலும் மட்டுமே உயிர்வாழ்கின்றன. சில நேரங்களில் 'முரண்பாடு' என்று அழைக்கப்படும் இத்தகைய உண்மைகள், முழுமையான வெப்பநிலையின் வெப்ப இயக்கவியல் வரையறைக்கு சில காரணங்களாகும். அதிக வெப்பநிலையை அளவிடும் ஆரம்ப நாட்களில், மற்றொரு காரணி முக்கியமானது, இது யோசியா வெட்ஜ்வுட் தனது பைரோமீட்டரில் பயன்படுத்தப்பட்டது. ஒரு செயல்பாட்டில் அடைந்த வெப்பநிலை களிமண் மாதிரியின் சுருக்கத்தால் மதிப்பிடப்பட்டது. வெப்பநிலை எவ்வளவு அதிகமாக இருக்கிறதோ, அவ்வளவு சுருக்கம் அதிகமாக இருக்கும். 1000 டிகிரி செல்சியஸ் (1,832 டிகிரி ஃபாரன்ஹியட்) க்கும் அதிகமான வெப்பநிலையை அளவிடுவதற்கான ஒரே நம்பகமான முறை இதுவாகும். ஆனால் அத்தகைய சுருக்கம் மாற்ற முடியாதது. குளிர்ச்சியடையும் போது களிமண் மீண்டும் விரிவடையாது. அதனால்தான் இது அளவீட்டுக்கு பயன்படுத்தப்படலாம். ஆனால் ஒரு முறை மட்டுமே. இது வார்த்தையின் வழக்கமான அர்த்தத்தில் ஒரு தெர்மோமெட்ரிக் பொருள் அல்ல. ஆயினும்கூட, முழுமையான வெப்பநிலையின் வெப்ப இயக்கவியல் வரையறை சரியான சுற்றோட்டத்துடன், வெப்பம் என்ற கருத்தை இன்றியமையாத முறையில் பயன்படுத்துகிறது. வெப்பத்தின் பண்பு என்பது வெப்ப இயக்கவியலின் ஒரு அக்கறை ஆகும், இது வெப்பத்தின் கருத்தைக் குறிப்பிடாமல் வரையறுக்கப்பட வேண்டும். வெப்பத்தை கருத்தில் கொள்வது அனுபவபூர்வமான வெப்பநிலை என்ற கருத்துக்கு வழிவகுக்கிறது. அனைத்து இயற்பியல் அமைப்புகளும் மற்றவர்களை சூடாக்கும் அல்லது குளிர்விக்கும் திறன் கொண்டவை. வெப்பத்தைப் பொறுத்தவரை, வெப்பமான மற்றும் குளிரான ஒப்பீட்டு சொற்கள் வெப்பமான உடலிலிருந்து குளிரான இடத்திற்கு வெப்பம் பாய்கிறது என்ற விதியால் வரையறுக்கப்படுகின்றன. ஒரு இயற்பியல் அமைப்பு சமச்சீரற்றதாகவோ அல்லது மிக வேகமாகவோ அல்லது ஒழுங்கற்ற முறையில் மாறிக்கொண்டோ இருந்தால், எடுத்துக்காட்டாக கொந்தளிப்பால், அதை ஒரு வெப்பநிலையால் வகைப்படுத்த முடியாது, ஆனால் அதற்கும் மற்றொரு அமைப்புக்கும் இடையில் வெப்பமாக ஆற்றல் பரிமாற்றம் இருக்கலாம். ஒரு அமைப்பு போதுமான வழக்கமான ஒரு இயற்பியல் நிலையைக் கொண்டிருந்தால், அது ஒரு குறிப்பிட்ட தெர்மோமீட்டருடன் வெப்ப சமநிலையை அடைய அனுமதிக்கும் அளவுக்கு நீண்ட காலம் நீடித்தால், அந்த தெர்மோமீட்டருக்கு ஏற்ப அது ஒரு வெப்பநிலையைக் கொண்டுள்ளது. ஒரு அனுபவ தெர்மோமீட்டர் அத்தகைய அமைப்புக்கு வெப்பத்தின் அளவைப் பதிவு செய்கிறது. இத்தகைய வெப்பநிலை அனுபவபூர்வமானது என்று அழைக்கப்படுகிறது. எடுத்துக்காட்டாக, ட்ரூஸ்டெல் கிளாசிக்கல் தெர்மோடையனமிக்ஸ் பற்றி எழுதுகிறார்ஃ "ஒவ்வொரு முறையும், உடல் வெப்பநிலை எனப்படும் ஒரு உண்மையான எண்ணை ஒதுக்குகிறது. இந்த எண்ணிக்கை உடல் எவ்வளவு சூடாக இருக்கிறது என்பதற்கான அளவீடு ". வெப்பநிலையைக் கொண்டிருக்க மிகவும் கொந்தளிப்பான இயற்பியல் அமைப்புகள் இன்னும் வெப்பத்தில் வேறுபடலாம். மற்றொரு இயற்பியல் அமைப்புக்கு வெப்பத்தை அனுப்பும் ஒரு இயற்பியல் அமைப்பு இரண்டிலும் வெப்பமானது என்று கூறப்படுகிறது. இந்த அமைப்பு வெப்ப இயக்கவியல் வெப்பநிலையைக் கொண்டிருக்க அதிக அளவு தேவைப்படுகிறது. அதன் நடத்தை மிகவும் வழக்கமானதாக இருக்க வேண்டும், அதன் அனுபவ வெப்பநிலை பொருத்தமாக அளவீடு செய்யப்பட்ட மற்றும் அளவிடப்பட்ட தெர்மோமீட்டர்களுக்கு ஒரே மாதிரியாக இருக்க வேண்டும், பின்னர் அதன் வெப்பம் ஒரு பரிமாண வெப்பம் பன்மடங்கு மீது இருப்பதாக கூறப்படுகிறது. கேராதியோடரி மற்றும் பார்ன் ஆகியவற்றைத் தொடர்ந்து வெப்பம் வரையறுக்கப்படுவதற்கான காரணத்தின் ஒரு பகுதியாகும், இது வேலை அல்லது பொருளின் பரிமாற்றத்தைத் தவிர வேறு விதமாக நிகழ்கிறது; இப்போது பரவலாக ஏற்றுக்கொள்ளப்பட்ட இந்த வரையறையில் வெப்பநிலை அறிவுறுத்தப்பட்டு வேண்டுமென்றே குறிப்பிடப்படவில்லை. வெப்ப இயக்கவியலின் பூஜ்ஜிய விதி வெளிப்படையாக கூறப்படுவதற்கும் இதுவே காரணம். A, B மற்றும் C ஆகிய மூன்று இயற்பியல் அமைப்புகள் ஒவ்வொன்றும் அவற்றின் சொந்த உள் வெப்ப இயக்கவியல் சமநிலையில் இல்லை என்றால், அவற்றுக்கிடையே பொருத்தமான இயற்பியல் இணைப்புகள் செய்யப்படுவதன் மூலம், A ஆல் B ஐ வெப்பப்படுத்த முடியும் மற்றும் B ஆல் C ஐ வெப்பப்படுத்த முடியும் மற்றும் C ஆல் A ஐ வெப்பப்படுத்த முடியும். சமநிலையற்ற சூழ்நிலைகளில், ஓட்ட சுழற்சிகள் சாத்தியமாகும். உள் வெப்ப இயக்கவியல் சமநிலையின் சிறப்பு மற்றும் தனித்துவமான தனித்துவமான பண்பு என்னவென்றால், இந்த சாத்தியம் உள் வெப்ப இயக்கவியல் சமநிலையின் சொந்த நிலைகளில் இருக்கும் வெப்ப இயக்கவியல் அமைப்புகளுக்கு (இயற்பியல் அமைப்புகளில் வேறுபடுவது போல) திறந்திருக்கவில்லை; வெப்ப இயக்கவியலின் பூஜ்ஜிய விதிக்கு வெளிப்படையான அறிக்கை தேவைப்படுவதற்கான காரணம் இதுதான். அதாவது, பொதுவான சமநிலையற்ற இயற்பியல் அமைப்புகளுக்கு இடையிலான உறவு 'குளிர்ச்சியாக இல்லை' என்பது இடைநிலை அல்ல, அதேசமயம், இதற்கு மாறாக, உள் வெப்ப இயக்கவியல் சமநிலையின் சொந்த நிலைகளில் உள்ள வெப்ப இயக்கவியல் அமைப்புகளுக்கு இடையிலான உறவு 'குறைந்த வெப்பநிலையைக் கொண்டிருக்கவில்லை' என்பது இடைநிலை. இதிலிருந்து 'உடன் வெப்ப சமநிலையில் உள்ளது' என்ற உறவு இடைநிலை, இது பூஜ்ஜிய விதியைக் குறிப்பிடுவதற்கான ஒரு வழியாகும். போதுமான அளவு சமச்சீரற்ற அமைப்புக்கு வெப்பநிலை வரையறுக்கப்படாததைப் போலவே, என்ட்ரோபியும் அதன் சொந்த உள் வெப்ப இயக்கவியல் சமநிலையில் இல்லாத ஒரு அமைப்புக்கு வரையறுக்கப்படாமல் இருக்கலாம். எடுத்துக்காட்டாக, 'சூரிய மண்டலத்தின் வெப்பநிலை' என்பது வரையறுக்கப்பட்ட அளவு அல்ல. அதேபோல், 'சூரிய மண்டலத்தின் என்ட்ரோபி' கிளாசிக்கல் வெப்ப இயக்கவியலில் வரையறுக்கப்படவில்லை. சமநிலையற்ற என்ட்ரோபியை, ஒரு முழு அமைப்புக்கும் ஒரு எளிய எண்ணாக, தெளிவாக திருப்திகரமான முறையில் வரையறுக்க முடியாது. மேலும் காண்க காலநிலை மீது சூரிய கோணத்தின் விளைவு பிரபஞ்சத்தின் வெப்பப் பரவல் வெப்பப் பரிமாற்றக் வெப்ப அலை வெப்பப் பாய்வு சென்சார் வெப்பப் பரிமாற்றக் குணகம் வெப்பத்தின் வரலாறு அளவின் வரிசைகள் (வெப்பநிலை) சிக்மா வெப்ப அதிர்ச்சி வெப்ப மின்கலன் மின்னணு சாதனங்கள் மற்றும் அமைப்புகளின் வெப்ப மேலாண்மை தெர்மோமீட்டர் சார்பியல் வெப்பக் கடத்தல் சீரான இயந்திரக் குறியீடு சீரான சூரிய ஆற்றல் மற்றும் ஹைட்ரோனிக்ஸ் குறியீடு வேஸ்ட் மேற்கோள்கள் மேற்கோள் காட்டப்பட்ட குறிப்புகளின் நூலியல் அட்கின்ஸ், சி. ஜே. (1968/1983). சமநிலை வெப்ப இயக்கவியல், (1 வது பதிப்பு 1968), மூன்றாவது பதிப்பு 1983, கேம்பிரிட்ஜ் யுனிவர்சிட்டி பிரஸ், கேம்பிரிட்ஜ் இங்கிலாந்து,. அட்கின்ஸ், பி., டி பவுலா, ஜே. (1978/2010). இயற்பியல் வேதியியல், (முதல் பதிப்பு 1978), ஒன்பதாவது பதிப்பு 2010, ஆக்ஸ்போர்டு யுனிவர்சிட்டி பிரஸ், ஆக்ஸ்போர்டு இங்கிலாந்து. பேக்கன், எஃப். (1620). நோவம் ஆர்கனம் சயின்டியரம், டெவி, ஜே., பி. எஃப். கொலியர் & சன், நியூயார்க், 1902. பெய்லின், எம். (1994). வெப்ப இயக்கவியல் ஆய்வு, அமெரிக்க இயற்பியல் நிறுவனம் பிரஸ், நியூயார்க். பிறந்தவர், எம். (1949). இயற்கை தத்துவம், ஆக்ஸ்போர்டு யுனிவர்சிட்டி பிரஸ், லண்டன். பிரையன், ஜி. எச். (1907). வெப்ப இயக்கவியல். முதன்மையாக முதல் கோட்பாடுகள் மற்றும் அவற்றின் நேரடி பயன்பாடுகளைக் கையாளும் ஒரு அறிமுகக் கட்டுரை, பி. ஜி. டீப்னர், லீப்சிக். புக்டால், எச். ஏ. (1966). தி கான்செப்ட்ஸ் ஆஃப் கிளாசிக்கல் தெர்மோடையனமிக்ஸ், கேம்பிரிட்ஜ் யுனிவர்சிட்டி பிரஸ், கேம்பிரிட்ஜ் இங்கிலாந்து. காலன், எச். பி. (1960/1985). தெர்மோடையனாமிக்ஸ் அண்ட் அன் இன்ட்ரோடக்ஷன் டு தெர்மோஸ்டாடிஸ்டிக்ஸ், (1வது பதிப்பு 1960) 2வது பதிப்பு 1985, வில்லி, நியூயார்க். ஒரு மொழிபெயர்ப்பை இங்கே காணலாம். பெரும்பாலும் நம்பகமான மொழிபெயர்ப்பு கெஸ்டின், ஜே. (1976). வெப்ப இயக்கவியலின் இரண்டாவது விதி, டவுடன், ஹட்சின்சன் & ரோஸ், ஸ்ட்ரவுட்ஸ்பர்க் பி. ஏ. சந்திரசேகர், எஸ். (1961). ஹைட்ரோடினமிக் மற்றும் ஹைட்ரோ காந்த நிலைத்தன்மை, ஆக்ஸ்போர்டு யுனிவர்சிட்டி பிரஸ், ஆக்ஸ்போர்டு இங்கிலாந்து. கிளாஸியஸ், ஆர். (1854). அன்னலன் டெர் ஃபிசிக் (போக்ஜென்டாஃப்பின் அன்னலன்), டிசம்பர் 1854, தொகுதி. xchiii. ப. 481; ஜர்னல் டி மேத்தேமாடிக்ஸ் இல் மொழிபெயர்க்கப்பட்டுள்ளது, தொகுதி. XX. பாரிஸ், 1855, மற்றும் தத்துவ இதழில், ஆகஸ்ட் 1856, பிரிவு 4. தொகுதி. xii, பக்கம் 81. கிளாஸியஸ், ஆர். (1865/1867). வெப்பத்தின் இயந்திரக் கோட்பாடு-நீராவி இயந்திரத்திற்கும் உடல்களின் இயற்பியல் பண்புகளுக்கும் அதன் பயன்பாடுகளுடன், லண்டன்ஃ ஜான் வான் வூர்ஸ்ட். 1867 ஆம் ஆண்டு. இரண்டாவது பதிப்பு டபிள்யூ. ஆர். பிரவுன் (1879) என்பவரால் ஆங்கிலத்தில் மொழிபெயர்க்கப்பட்டது. டி க்ரூட், எஸ். ஆர்., மசூர், பி. (1962). சமநிலையற்ற வெப்ப இயக்கவியல், வடக்கு-ஹாலந்து, ஆம்ஸ்டர்டாம். மறுபதிப்பு (1984), டோவர் பப்ளிகேஷன்ஸ் இன்க், நியூயார்க்,. டென்பிக், கே. (1955/1981). வேதியியல் சமநிலையின் கோட்பாடுகள், கேம்பிரிட்ஜ் பல்கலைக்கழக அச்சகம், கேம்பிரிட்ஜ். கிரேவன், ஏ., கெல்லர், ஜி., வார்னெக்கே (ஆசிரியர்கள்) (2003). என்ட்ரோபி, பிரின்ஸ்டன் யுனிவர்சிட்டி பிரஸ், பிரின்ஸ்டன் என். ஜே. பொருள், வாழும் சக்தி மற்றும் வெப்பம் பற்றிய சொற்பொழிவு. 5 மற்றும் 12 மே 1847. கிட்டெல், சி. குரோமர், எச். (1980). வெப்ப இயற்பியல், இரண்டாம் பதிப்பு, டபிள்யூ. எச். ஃப்ரீமேன், சான் பிரான்சிஸ்கோ,. கொண்டேபுடி, டி., பிரிகோஜினே, ஐ. (1998). நவீன வெப்ப இயக்கவியல்ஃ வெப்ப இயந்திரங்களிலிருந்து சிதறல் கட்டமைப்புகள் வரை, ஜான் வில்லி & சன்ஸ், சிச்செஸ்டர். லாண்டாவ், எல்., லிஃப்ஷிட்ஸ், ஈ. எம். (1958/1969). புள்ளியியல் இயற்பியல், கோட்பாட்டு இயற்பியல் பாடத்தின் தொகுதி 5, ரஷ்ய மொழியிலிருந்து ஜே. பி. சைக்ஸ், எம். ஜே. கீர்ஸ்லி, பெர்கமன், ஆக்ஸ்போர்டு மொழிபெயர்த்தது. லெபன், ஜி., ஜூ, டி., காசாஸ்-வாஸ்க்வெஸ், ஜே. (2008). சமநிலையற்ற வெப்ப இயக்கவியலைப் புரிந்துகொள்வதுஃ அடித்தளங்கள், பயன்பாடுகள், எல்லைகள், ஸ்ப்ரிங்கர்-வெர்லாக், பெர்லின், e-. லீப், ஈ. எச்., யங்வாசன், ஜே. (2003). தி என்ட்ரோபி ஆஃப் கிளாசிக்கல் தெர்மோடையனாமிக்ஸ், அத்தியாயம் 8 ஆஃப் என்ட்ரோபி, கிரேவன், ஏ., கெல்லர், ஜி., வார்னெக்கே (ஆசிரியர்கள்) (2003). பிப்பர்ட், ஏ. பி. (1957/1966). மேம்பட்ட இயற்பியல் மாணவர்களுக்கான பாரம்பரிய வெப்ப இயக்கவியலின் கூறுகள், அசல் வெளியீடு 1957, மறுபதிப்பு 1966, கேம்பிரிட்ஜ் பல்கலைக்கழக அச்சகம், கேம்பிரிட்ஜ். பிளாங்க், எம்., (1897/1903). வெப்ப இயக்கவியல் பற்றிய ஆய்வுக் கட்டுரை, ஏ. ஓக் மொழிபெயர்த்தது, முதல் ஆங்கில பதிப்பு, லாங்மேன்ஸ், கிரீன் அண்ட் கோ, லண்டன். பிளாங்க். எம். (1914). வெப்ப கதிர்வீச்சின் கோட்பாடு, மாசியஸ், எம். இரண்டாவது ஜெர்மன் பதிப்பின் மொழிபெயர்ப்பு, பி. பிளாக்கிஸ்டனின் சன் & கோ, பிலடெல்பியா. பிளாங்க், எம்., (1923/1927). வெப்ப இயக்கவியல் பற்றிய ஆய்வுக் கட்டுரை, ஏ. ஓக் மொழிபெயர்த்தது, மூன்றாவது ஆங்கில பதிப்பு, லாங்மேன்ஸ், கிரீன் அண்ட் கோ, லண்டன். ஷாவித், ஏ., குட்ஃபிங்கர், சி. (1995). வெப்ப இயக்கவியல். கருத்துக்கள் முதல் பயன்பாடுகள் வரை, ப்ரெண்டிஸ் ஹால், லண்டன். ட்ரூஸ்டெல், சி. (1969). ரேஷனல் தெர்மோடையனமிக்ஸ்ஃ தேர்ந்தெடுக்கப்பட்ட தலைப்புகள் குறித்த விரிவுரைகளின் ஒரு பாடநெறி, மெக்ரா-ஹில் புக் கம்பெனி, நியூயார்க். ட்ரூஸ்டெல், சி. (1980). தெர்மோடையனாமிக்ஸின் சோக வரலாறு 1822-1854, ஸ்பிரிங்கர், நியூயார்க். மேலும் நூலியல் கிஃப்டோபோலோஸ், ஈ. பி., & பெரெட்டா, ஜி. பி. (1991). வெப்ப இயக்கவியல்ஃ அடித்தளங்கள் மற்றும் பயன்பாடுகள். (டோவர் பப்ளிகேஷன்ஸ்) ஹட்சோபோலோஸ், ஜி. என்., & கீனன், ஜே. எச். (1981). பொது வெப்ப இயக்கவியலின் கோட்பாடுகள். ஆர்இ க்ரீகர் பப்ளிஷிங் கம்பெனி. வெளிப்புற இணைப்புகள் 2 ஜிககெல்வின்களில் பிளாஸ்மா வெப்பம்-விஞ்ஞானிகளால் உருவாக்கப்படும் மிக அதிக வெப்பநிலை பற்றிய கட்டுரை (Foxnews.com) வெப்பச்சலன வெப்பப் பரிமாற்றத்திற்கான தொடர்புகள்-சிஹெச்இ ஆன்லைன் வளங்கள் வெப்பப் பரிமாற்ற வெப்ப இயக்கவியல் இயற்பியல் அளவுகள்