Tests of relativistic energy and momentum
சார்பியல் ஆற்றல் மற்றும் வேகத்தின் சோதனைகள் ஆற்றல், வேகம் மற்றும் வெகுஜனத்திற்கான சார்பியல் வெளிப்பாடுகளை அளவிடுவதை நோக்கமாகக் கொண்டுள்ளன. சிறப்பு சார்பியல் கோட்பாட்டின் படி, ஒளியின் வேகத்தில் தோராயமாக நகரும் துகள்களின் பண்புகள் நியூட்டனின் இயக்கவியலின் கணிப்புகளிலிருந்து கணிசமாக விலகிச் செல்கின்றன. உதாரணமாக, ஒளியின் வேகத்தை மாபெரும் துகள்களால் அடைய முடியாது. இன்று, ஒளியின் வேகத்திற்கு நெருக்கமான துகள்களுக்கான அந்த சார்பியல் வெளிப்பாடுகள் இளங்கலை ஆய்வகங்களில் வழக்கமாக உறுதிப்படுத்தப்படுகின்றன, மேலும் துகள் முடுக்கிகளில் மோதல் சோதனைகளின் வடிவமைப்பு மற்றும் தத்துவார்த்த மதிப்பீட்டில் அவசியம். பொதுவான கண்ணோட்டத்திற்கு சிறப்பு சார்பியல் சோதனைகளையும் பார்க்கவும். கிளாசிக்கல் மெக்கானிக்ஸில், இயக்க ஆற்றல் மற்றும் வேகம் ஆகியவை வெளிப்படுத்தப்படுகின்றன மறுபுறம், சிறப்பு சார்பியல் அனைத்து மந்தமான பிரேம்களிலும் ஒளியின் வேகம் நிலையானது என்று கணித்துள்ளது. சார்பியல் ஆற்றல்-வேக உறவு பின்வருமாறு கூறுகிறதுஃ இதிலிருந்து ஓய்வு ஆற்றல், சார்பியல் ஆற்றல் (ஓய்வு + இயக்க), இயக்க ஆற்றல் மற்றும் மாபெரும் துகள்களின் வேகம் ஆகியவற்றுக்கான உறவுகள் பின்வருமாறு பின்பற்றப்படுகின்றனஃ எனவே சார்பியல் ஆற்றல் மற்றும் வேகம் வேகத்துடன் கணிசமாக அதிகரிக்கிறது, இதனால் ஒளியின் வேகத்தை மாபெரும் துகள்களால் அடைய முடியாது. சில சார்பியல் பாடப்புத்தகங்களில், "சார்பியல் நிறை" என்று அழைக்கப்படுவதும் பயன்படுத்தப்படுகிறது. இருப்பினும், இந்த கருத்து பல எழுத்தாளர்களால் பாதகமானதாகக் கருதப்படுகிறது, அதற்கு பதிலாக சார்பியல் ஆற்றல் மற்றும் வேகத்தின் வெளிப்பாடுகள் சார்பியலில் வேகத்தை சார்ந்திருப்பதை வெளிப்படுத்த பயன்படுத்தப்பட வேண்டும், இது அதே சோதனை கணிப்புகளை வழங்குகிறது. இத்தகைய உறவுகளைக் கண்டறியும் திறன் கொண்ட முதல் சோதனைகள் 1901 மற்றும் 1915 க்கு இடையில் வால்டர் காஃப்மேன், ஆல்பிரட் புச்செரர் மற்றும் பிறரால் நடத்தப்பட்டன. இந்த சோதனைகள் ஒரு காந்தப்புலத்திற்குள் பீட்டா கதிர்களின் விலகல் அளவிடுவதை நோக்கமாகக் கொண்டிருந்தன, இதனால் எலக்ட்ரான்களின் வெகுஜன-சார்ஜ் விகிதத்தை தீர்மானிக்க முடியும். சார்ஜ் திசைவேக சுயாதீனமாக அறியப்பட்டதால், எந்தவொரு மாறுபாடும் எலக்ட்ரானின் வேகம் அல்லது வெகுஜனத்தில் ஏற்படும் மாற்றங்களுக்கு காரணமாக இருக்க வேண்டும் (முன்பு மேலே குறிப்பிட்டுள்ளபடி "சார்பியல் வெகுஜனத்திற்கு" சமமான குறுக்கு மின்காந்த நிறை என்று அழைக்கப்பட்டது). நவீன பாடப்புத்தகங்களில் சார்பியல் நிறை பெரும்பாலும் பயன்படுத்தப்படாததால், அந்த சோதனைகளை சார்பியல் உந்தம் அல்லது ஆற்றலின் அளவீடுகளைப் பற்றி விவரிக்க முடியும், ஏனெனில் பின்வரும் உறவு பொருந்தும்ஃ 0.25-0.75c க்கு இடையில் பயணிக்கும் எலக்ட்ரான்கள் சார்பியல் கணிப்புகளுடன் ஒத்துப்போகும் வேகத்தின் அதிகரிப்பைக் குறிக்கின்றன, மேலும் அவை சிறப்பு சார்பியலின் தெளிவான உறுதிப்படுத்தல்களாக கருதப்பட்டன. இருப்பினும், சோதனைகள் சார்பியலுடன் உடன்பட்டிருந்தாலும், மேக்ஸ் ஆபிரகாம் போன்ற எலக்ட்ரானின் போட்டியிடும் மாதிரிகளை நிராகரிக்க துல்லியம் போதுமானதாக இல்லை என்று பின்னர் சுட்டிக்காட்டப்பட்டது. இருப்பினும், ஏற்கனவே 1915 ஆம் ஆண்டில், அர்னால்ட் சோமர்ஃபீல்ட் வேகம் மற்றும் ஆற்றலுக்கான சார்பியல் வெளிப்பாடுகளைப் பயன்படுத்தி ஹைட்ரஜன் போன்ற நிறமாலையின் நுண்ணிய கட்டமைப்பைப் பெற முடிந்தது (போர்-சோமர்ஃபீல்ட் கோட்பாட்டின் சூழலில்). அதைத் தொடர்ந்து, கார்ல் கிளிட்சர் ஆபிரகாமின் சார்பியல் வெளிப்பாட்டை வெறுமனே மாற்றினார், ஆபிரகாமின் கோட்பாடு சோதனைத் தரவுகளுடன் முரண்படுகிறது என்பதை நிரூபித்தது, எனவே மறுக்கப்படுகிறது, அதே நேரத்தில் சார்பியல் தரவுகளுடன் உடன்படுகிறது. துல்லியமான அளவீடுகள் 1940 இல், ரோஜர்ஸ் மற்றும் பலர். போட்டியிடும் மாதிரிகளை நிச்சயமாக நிராகரிக்க முதல் எலக்ட்ரான் விலகல் சோதனை போதுமான துல்லியமாக செய்யப்பட்டது. புச்செரர்-நியூமன் சோதனைகளைப் போலவே, 0.75c வரையிலான வேகங்களின் பீட்டா துகள்களின் வேகம் மற்றும் சார்ஜ்-மாஸ்-விகிதம் அளவிடப்பட்டது. இருப்பினும், அவர்கள் கெய்கர் கவுண்டரைப் பயன்படுத்துவது உட்பட பல மேம்பாடுகளைச் செய்தனர். சார்பியல் உறுதிப்படுத்தப்பட்ட பரிசோதனையின் துல்லியம் 1 சதவீதத்திற்குள் இருந்தது. இன்னும் துல்லியமான எலக்ட்ரான் விலகல் சோதனை மேயர் மற்றும் பலர் நடத்தினர். (1963). 0.987 முதல் 0.99c வரையிலான வேகங்களில் பயணிக்கும் எலக்ட்ரான்களை அவர்கள் சோதித்தனர், அவை p அளவிடப்பட்ட நிலையான ஒரே மாதிரியான காந்தப்புலத்திலும், அளவிடப்பட்ட நிலையான உருளை மின்சார புலத்திலும் திசைதிருப்பப்பட்டன. அவர்கள் ~ 0.00037 இன் விலகல்களுக்கான உயர் வரம்புடன் சார்பியலை உறுதிப்படுத்தினர். மேலும் சார்ஜ்-டு-மாஸ் விகிதம் மற்றும் இதனால் புரோட்டான்களின் வேகத்தின் அளவீடுகள் நடத்தப்பட்டுள்ளன. க்ரோவ் மற்றும் ஃபாக்ஸ் (1953) 385-எம். இ. வி புரோட்டான்கள் ~ 0.7c இல் நகர்கின்றன. கோண அதிர்வெண்கள் மற்றும் காந்தப்புலத்தை தீர்மானிப்பது சார்ஜ்-டு-மாஸ் விகிதத்தை வழங்கியது. இது, காந்த மையத்தை அளவிடுவதோடு சேர்ந்து, சார்ஜ்-டு-மாஸ் விகிதத்திற்கான சார்பியல் வெளிப்பாட்டை ~ 0.0006 துல்லியத்துடன் உறுதிப்படுத்த அனுமதித்தது. இருப்பினும், Zrelov மற்றும் பலர். (1958) புரோட்டான்களின் சிக்கலான இயக்கம் காரணமாக இத்தகைய அளவீடுகளின் சிரமத்தை வலியுறுத்தி, க்ரோவ் மற்றும் ஃபாக்ஸ் வழங்கிய மிகக் குறைந்த தகவல்களை விமர்சித்தார். எனவே, அவர்கள் மிகவும் விரிவான அளவீட்டை நடத்தினர், இதில் 660 MeV இன் புரோட்டான்கள் 0.8112c சராசரி வேகத்துடன் பயன்படுத்தப்பட்டன. புரோட்டானின் வேகம் ஒரு லிட்ஸ் கம்பியைப் பயன்படுத்தி அளவிடப்பட்டது, மேலும் செரென்கோவ் கதிர்வீச்சின் மதிப்பீட்டின் மூலம் வேகம் தீர்மானிக்கப்பட்டது. அவர்கள் ~ 0.0041 இன் விலகல்களுக்கான உயர் வரம்புடன் சார்பியலை உறுதிப்படுத்தினர். 1930 களில் இருந்து, துகள் முடுக்கிகளின் கட்டுமானத்தில் சார்பியல் தேவைப்பட்டது, மேலும் மேலே குறிப்பிடப்பட்ட துல்லியமான அளவீடுகள் கோட்பாட்டை தெளிவாக உறுதிப்படுத்தியது. ஆனால் அந்த சோதனைகள் சார்பியல் வெளிப்பாடுகளை மறைமுகமாக நிரூபிக்கின்றன, ஏனெனில் விலகல் வளைவு, வேகம் மற்றும் வேகத்தை மதிப்பிடுவதற்கு வேறு பல விளைவுகளைக் கருத்தில் கொள்ள வேண்டும். எனவே விலியம் பெர்டோஸி (1962,1964) என்பவரால் மிகவும் நேரடி வழியில் சார்பியல் விளைவுகளை நிரூபிப்பதை நோக்கமாகக் கொண்ட ஒரு சோதனை நடத்தப்பட்டது. அவர் எம்ஐடியில் எலக்ட்ரான் முடுக்கி வசதியைப் பயன்படுத்தி ஐந்து எலக்ட்ரான் ஓட்டங்களைத் தொடங்கினார், இயக்க ஆற்றல்களின் எலக்ட்ரான்கள் 0.5 முதல் 15 மெகாவாட் வரை இருந்தன. இந்த எலக்ட்ரான்கள் வான் டி கிராஃப் ஜெனரேட்டரால் தயாரிக்கப்பட்டு, அவை அலுமினிய வட்டைத் தாக்கும் வரை 8,4 மீட்டர் தூரம் பயணித்தன. முதலாவதாக, எலக்ட்ரான்களின் பறக்கும் நேரம் ஐந்து ஓட்டங்களிலும் அளவிடப்பட்டது-பெறப்பட்ட வேகத் தரவு சார்பியல் எதிர்பார்ப்புடன் நெருக்கமான உடன்பாட்டில் இருந்தது. இருப்பினும், இந்த கட்டத்தில் இயக்க ஆற்றல் மறைமுகமாக முடுக்கிவிடப்படும் புலங்களால் மட்டுமே தீர்மானிக்கப்பட்டது. எனவே, அலுமினிய வட்டைத் தாக்கும் சில எலக்ட்ரான்களால் உற்பத்தி செய்யப்படும் வெப்பம் அவற்றின் இயக்க ஆற்றலை நேரடியாகப் பெறுவதற்காக கலோரிமீட்டர் மூலம் அளவிடப்பட்டது-அந்த முடிவுகள் 10 சதவீத பிழை விளிம்பிற்குள் எதிர்பார்க்கப்படும் ஆற்றலுடன் உடன்பட்டன. இளங்கலை சோதனைகள் பல்வேறு சோதனைகள் செய்யப்பட்டுள்ளன, அவை அவற்றின் எளிமை காரணமாக, இன்னும் இளங்கலை சோதனைகளாக பயன்படுத்தப்படுகின்றன. எலக்ட்ரான்களின் நிறை, வேகம், வேகம் மற்றும் ஆற்றல் ஆகியவை அந்த சோதனைகளில் வெவ்வேறு வழிகளில் அளவிடப்பட்டுள்ளன, இவை அனைத்தும் சார்பியலை உறுதிப்படுத்துகின்றன. பீட்டா துகள்கள் சம்பந்தப்பட்ட சோதனைகள், காம்ப்டன் சிதறல், இதில் எலக்ட்ரான்கள் அதிக சார்பியல் பண்புகளை வெளிப்படுத்துகின்றன மற்றும் பாசிட்ரான் அழிவு ஆகியவை அவற்றில் அடங்கும். துகள் முடுக்கிகள் உயர் ஆற்றல்களில் நவீன துகள் முடுக்கிகளில், சிறப்பு சார்பியலின் கணிப்புகள் வழக்கமாக உறுதிப்படுத்தப்படுகின்றன, மேலும் மோதல் சோதனைகளின் வடிவமைப்பு மற்றும் தத்துவார்த்த மதிப்பீட்டிற்கு, குறிப்பாக அல்ட்ரா ரிலேட்டிவிஸ்டிக் வரம்பில் அவசியம். உதாரணமாக, துகள் சிதைவின் இயக்கவியலைப் புரிந்துகொள்ள நேர விரிதல் கணக்கில் எடுத்துக் கொள்ளப்பட வேண்டும், மேலும் சார்பியல் திசைவேகம் கூட்டல் தேற்றம் சின்க்ரோட்ரான் கதிர்வீச்சின் பரவலை விளக்குகிறது. சார்பியல் ஆற்றல்-வேக உறவுகளைப் பொறுத்தவரை, தொடர்ச்சியான உயர் துல்லிய வேகம் மற்றும் ஆற்றல்-வேக சோதனைகள் நடத்தப்பட்டுள்ளன, இதில் பயன்படுத்தப்பட்ட ஆற்றல்கள் மேலே குறிப்பிட்ட சோதனைகளை விட மிக அதிகமாக இருந்தன. எஸ். எல். ஏ. சி தேசிய முடுக்கி ஆய்வகத்தில் எலக்ட்ரான்கள் மற்றும் ஒளியின் வேகங்களில் உள்ள வேறுபாடுகளை அளவிட விமான அளவீடுகளின் வேகம் நேரம் நடத்தப்பட்டுள்ளது. உதாரணமாக, பிரவுன் மற்றும் பலர். (1973) 11-ஜிஇவி எலக்ட்ரான்கள் மற்றும் புலப்படும் ஒளியின் பறக்கும் நேரத்தில் எந்த வித்தியாசத்தையும் காணவில்லை, இது வேக வேறுபாடுகளின் மேல் வரம்பை அமைக்கிறது. குய்ராகோசியன் மற்றும் பலர் நடத்திய மற்றொரு எஸ். எல். ஏ. சி பரிசோதனை. (1974) எலக்ட்ரான்களை 15 முதல் 20.5 ஜிஇவி ஆற்றல் வரை துரிதப்படுத்தியது. அவர்கள் ரேடியோ அதிர்வெண் பிரிப்பானை (ஆர். எஃப். எஸ்) பயன்படுத்தி விமானத்தின் நேர வேறுபாடுகளை அளவிட்டனர், இதனால் 1015 மீ நீளமுள்ள பாதையில் அந்த எலக்ட்ரான்களுக்கும் 15-ஜீஇவி காமா கதிர்களுக்கும் இடையிலான திசைவேக வேறுபாடுகளை அளவிட்டனர். ஏற்கனவே முன்பு, அல்வாகர் மற்றும் பலர். (1964) CERN இல் புரோட்டான் சின்க்ரோட்ரான் ஒளிக்கான நியூட்டனின் வேக உறவுகளை சோதிக்க விமான அளவீட்டு நேரத்தை நிறைவேற்றியது, இது உமிழ்வு கோட்பாடு என்று அழைக்கப்படுவதில் செல்லுபடியாகும். இந்த பரிசோதனையில், 0.99975c இல் பயணிக்கும் 6-GeV பியன்களின் சிதைவில் காமா கதிர்கள் உற்பத்தி செய்யப்பட்டன. நியூட்டனின் வேகம் செல்லுபடியாகும் என்றால், அந்த காமா கதிர்கள் சூப்பர் லுமினல் வேகத்தில் பயணித்திருக்க வேண்டும். இருப்பினும், அவர்கள் எந்த வித்தியாசத்தையும் காணவில்லை மற்றும் அதிகபட்ச வரம்பைக் கொடுத்தனர். ஆற்றல் மற்றும் அளவீட்டு துகள்கள் கண்டறிதல்களில் துகள்களின் ஊடுருவல் எலக்ட்ரான்-பாசிட்ரான் அழிவு, காம்ப்டன் சிதறல், செரென்கோவ் கதிர்வீச்சு போன்றவற்றுடன் இணைக்கப்பட்டுள்ளது, இதனால் விளைவுகளின் ஒரு அடுக்கு புதிய துகள்களின் (ஃபோட்டான்கள், எலக்ட்ரான்கள், நியூட்ரினோக்கள் போன்றவை) உற்பத்திக்கு வழிவகுக்கிறது. இத்தகைய துகள் மழைகளின் ஆற்றல் ஆரம்பத் துகள்களின் சார்பியல் இயக்க ஆற்றல் மற்றும் ஓய்வு ஆற்றலுடன் ஒத்திருக்கிறது. இந்த ஆற்றலை கலோரிமீட்டர்களால் மின், ஒளியியல், வெப்ப அல்லது ஒலியியல் வழியில் அளவிட முடியும். சார்பியல் இயக்க ஆற்றலை மதிப்பிடுவதற்காக வெப்ப அளவீடுகள் ஏற்கனவே மேலே குறிப்பிட்டுள்ளபடி பெர்டோஸியால் மேற்கொள்ளப்பட்டன. SLAC இல் கூடுதல் அளவீடுகள் பின்பற்றப்பட்டன, இதில் 20-GeV எலக்ட்ரான்களால் உற்பத்தி செய்யப்படும் வெப்பம் 1982 இல் அளவிடப்பட்டது. நீர் குளிரூட்டப்பட்ட அலுமினியத்தின் ஒரு பீம் டம்ப் கலோரிமீட்டராக பயன்படுத்தப்பட்டது. துல்லியம் 30 சதவீதம் மட்டுமே இருந்தபோதிலும், முடிவுகள் சிறப்பு சார்பியலுடன் உடன்பட்டன. இருப்பினும், 10-ஜிஇவி எலக்ட்ரான்களுடன் கலோரிமெட்ரிக் சோதனைகள் ஏற்கனவே 1969 இல் செயல்படுத்தப்பட்டன என்ற உண்மையை சோதனையாளர்கள் சுட்டிக்காட்டினர். அங்கு, செம்பு பீம் டம்பாகப் பயன்படுத்தப்பட்டது, மேலும் 1 சதவீதம் துல்லியம் அடையப்பட்டது. மின்காந்த அல்லது ஹேட்ரோனிக் என்று அழைக்கப்படும் நவீன கலோரிமீட்டர்களில், இடைவினையைப் பொறுத்து, துகள் மழையின் ஆற்றல் பெரும்பாலும் அவற்றால் ஏற்படும் அயனியாக்கம் மூலம் அளவிடப்படுகிறது. மேலும் சிண்டிலேட்டர்களில் கிளர்ச்சிகள் ஏற்படலாம் (சிண்டிலேஷனைப் பார்க்கவும்), இதன் மூலம் ஒளி வெளிப்படுகிறது, பின்னர் ஒரு சிண்டிலேஷன் கவுண்டர் மூலம் அளவிடப்படுகிறது. செரென்கோவ் கதிர்வீச்சும் அளவிடப்படுகிறது. அந்த முறைகள் அனைத்திலும், அளவிடப்பட்ட ஆற்றல் ஆரம்ப துகள் ஆற்றலுக்கு விகிதாசாரமாக இருக்கும். அனிஹிலேஷன் மற்றும் ஜோடி உற்பத்தி சார்பியல் ஆற்றல் மற்றும் வேகத்தை அனிஹிலேஷன் மற்றும் ஜோடி உற்பத்தி போன்ற செயல்முறைகளைப் படிப்பதன் மூலமும் அளவிட முடியும். உதாரணமாக, எலக்ட்ரான்கள் மற்றும் பாசிட்ரான்களின் மீதமுள்ள ஆற்றல் முறையே 0.51 MeV ஆகும். ஒரு ஃபோட்டான் ஒரு அணு அணுக்கருவுடன் தொடர்பு கொள்ளும்போது, ஃபோட்டானின் ஆற்றல் தேவையான வரம்பு ஆற்றலுடன் பொருந்தினால் எலக்ட்ரான்-பாசிட்ரான் ஜோடிகள் உருவாக்கப்படலாம், இது 1.12 MeV இன் ஒருங்கிணைந்த எலக்ட்ரான்-பாசிட்ரான் ஓய்வு ஆற்றல் ஆகும். இருப்பினும், ஃபோட்டான் ஆற்றல் இன்னும் அதிகமாக இருந்தால், அதிகப்படியான ஆற்றல் துகள்களின் இயக்க ஆற்றலாக மாற்றப்படுகிறது. குறைந்த ஆற்றல்களில் எலக்ட்ரான்-பாசிட்ரான் அழிவில் தலைகீழ் செயல்முறை நிகழ்கிறது, இதில் எலக்ட்ரான்-பாசிட்ரான் ஜோடியின் அதே ஆற்றலைக் கொண்ட ஃபோட்டான்கள் உருவாக்கப்படுகின்றன. இவை (வெகுஜன-ஆற்றல் சமநிலை) இன் நேரடி எடுத்துக்காட்டுகள் ஆகும். சார்பியல் இயக்க ஆற்றலை ஓய்வு ஆற்றலாக மாற்றுவதற்கான பல எடுத்துக்காட்டுகளும் உள்ளன. 1974 ஆம் ஆண்டில், எஸ். எல். ஏ. சி தேசிய முடுக்கி ஆய்வகம் எலக்ட்ரான்கள் மற்றும் பாசிட்ரான்களை சார்பியல் வேகங்களுக்கு துரிதப்படுத்தியது, இதனால் அவற்றின் சார்பியல் ஆற்றல் (அதாவது. அவற்றின் ஓய்வு ஆற்றல் மற்றும் இயக்க ஆற்றல்) ஆகியவற்றின் கூட்டுத்தொகை குறிப்பிடத்தக்க வகையில் ஒவ்வொன்றும் சுமார் 1500 மெகாவாட்டாக அதிகரிக்கப்பட்டுள்ளது. அந்த துகள்கள் மோதும்போது, சுமார் 3000 MeV இன் ஓய்வு ஆற்றலின் J/si மெசான் போன்ற பிற துகள்கள் உற்பத்தி செய்யப்பட்டன. 1989 ஆம் ஆண்டில் பெரிய எலக்ட்ரான்-பாசிட்ரான் மோதலில் மிக உயர்ந்த ஆற்றல்கள் பயன்படுத்தப்பட்டன, அங்கு எலக்ட்ரான்கள் மற்றும் பாசிட்ரான்கள் ஒவ்வொன்றும் 45 ஜி. இ. வி வரை துரிதப்படுத்தப்பட்டன, 80 முதல் 91 ஜி. இ. வி வரை W மற்றும் Z போசான்களின் ஓய்வு ஆற்றல்களை உற்பத்தி செய்வதற்காக. பின்னர், W போசான்களின் ஜோடிகளை உருவாக்க ஆற்றல்கள் கணிசமாக 200 ஜிஇவி ஆக அதிகரிக்கப்பட்டன. இத்தகைய போசான்கள் புரோட்டான்-ஆன்டிபிரோடன் அழிப்பைப் பயன்படுத்தி அளவிடப்பட்டன. அந்த துகள்களின் ஒருங்கிணைந்த ஓய்வு ஆற்றல் தோராயமாக 0.938 ஜிஇவி ஆகும். சூப்பர் புரோட்டான் சின்க்ரோட்ரான் அந்த துகள்களை ஒவ்வொன்றும் சுமார் 270 ஜிஇவி என்ற சார்பியல் வேகங்கள் மற்றும் ஆற்றல்களுக்கு துரிதப்படுத்தியது, இதனால் மோதலின் போது வெகுஜன ஆற்றல் மையம் 540 ஜிஇவி அடையும். இதன் மூலம், குவார்க்குகளும் ஆன்டிக்வார்குகளும் W மற்றும் Z போசான்களாக அழிக்க தேவையான ஆற்றலையும் வேகத்தையும் பெற்றன. சார்பியல் வேகங்களில் கணிசமான அளவு வெவ்வேறு துகள்களை உருவாக்குவதை உள்ளடக்கிய பல சோதனைகள் ஹிக்ஸ் போசானைத் தேடும் போது டெவாட்ரான் (1 டிஇவி வரை), சார்பியல் கன அயன் மோதல் (200 ஜிஇவி வரை), மற்றும் மிக சமீபத்தில் பெரிய ஹாட்ரான் மோதல் (7 டிஇவி வரை) போன்ற ஹாட்ரான் மோதல்களில் நடத்தப்பட்டுள்ளன (இன்னும் உள்ளன). அணு எதிர்வினைகள் அணு எதிர்வினைகளில் இந்த உறவை சோதிக்க முடியும், ஏனெனில் எதிர்வினைகளின் வெகுஜனங்களுக்கும் தயாரிப்புகளுக்கும் இடையிலான சதவீத வேறுபாடுகள் அளவிட போதுமான அளவு பெரியவை; மொத்த வெகுஜனத்தில் ஏற்படும் மாற்றம் மொத்த இயக்க ஆற்றலின் மாற்றத்திற்கு காரணமாக இருக்க வேண்டும். ஐன்ஸ்டீன் அத்தகைய ஒரு சோதனையை ஆய்வறிக்கையில் முன்மொழிந்தார், அங்கு அவர் முதலில் வெகுஜன மற்றும் ஆற்றலின் சமநிலையைக் குறிப்பிட்டார், ரேடியத்தின் கதிரியக்க சிதைவை ஒரு சாத்தியமாகக் குறிப்பிட்டார். இருப்பினும், அணு எதிர்வினையில் முதல் சோதனை, லித்தியம்-7 மூலம் ஒரு சம்பவ புரோட்டனை உறிஞ்சுவதைப் பயன்படுத்தியது, பின்னர் அது இரண்டு ஆல்பா துகள்களாக உடைகிறது. வெகுஜன மாற்றம் இயக்க ஆற்றலின் மாற்றத்துடன் 0.5 சதவீதத்திற்குள் ஒத்திருந்தது. 2005 ஆம் ஆண்டில் தூண்டப்பட்ட கந்தகம் மற்றும் சிலிக்கான் கருக்களின் காமா சிதைவில் ஒரு குறிப்பாக உணர்திறன் சோதனை நடத்தப்பட்டது, ஒவ்வொரு சந்தர்ப்பத்திலும் உற்சாகமற்ற நிலைக்கு (தரை நிலை). தூண்டப்பட்ட மற்றும் தரை நிலைகளின் வெகுஜனங்கள் மின்காந்த பொறியில் அவற்றின் சுழற்சி அதிர்வெண்களை அளவிடுவதன் மூலம் அளவிடப்பட்டன. காமா கதிர்களின் ஆற்றல்கள் எக்ஸ்-ரே விலகல் போன்ற காமா-கதிர் விலகல் மூலம் அவற்றின் அலைநீளங்களை அளவிடுவதன் மூலமும், ஃபோட்டான் ஆற்றலுக்கும் அலைநீளத்திற்கும் இடையிலான நன்கு நிறுவப்பட்ட உறவைப் பயன்படுத்துவதன் மூலமும் அளவிடப்பட்டன. முடிவுகள் சார்பியல் கணிப்புகளை 0.0000004 துல்லியமாக உறுதிப்படுத்தியது. குறிப்புகள் வெளிப்புற இணைப்புகள் இயற்பியல் அடிக்கடி கேட்கப்படும் கேள்விகள்ஃ எஸ்ஆர் சோதனைகளின் பட்டியல் வேக இயற்பியல் சோதனைகள் சிறப்பு சார்பியல்