Radiation trapping
கதிர்வீச்சு பொறித்தல், அதிர்வு கதிர்வீச்சின் சிறைவாசம், நிறமாலை கோடுகளின் கதிர்வீச்சு பரிமாற்றம், கோடு பரிமாற்றம் அல்லது கதிர்வீச்சு பரவல் என்பது இயற்பியலில் ஒரு நிகழ்வாகும், இதன் மூலம் கதிர்வீச்சு ஒரு அணுவால் வெளியிடப்பட்டு மற்றொரு அணுவால் உறிஞ்சப்படுவதால் ஒரு அமைப்பில் "சிக்கிக் கொள்ளலாம்". பாரம்பரியமான விளக்கம் பாரம்பரியமாக, கதிர்வீச்சு பொறியைப் பற்றி ஒருவர் பல சிதறல் நிகழ்வுகளாக நினைக்கலாம், அங்கு ஒரு ஃபோட்டான் மேகத்தில் பல அணுக்களால் சிதறடிக்கப்படுகிறது. இது சிகிச்சையை ஒரு பரவல் பிரச்சினையாக ஊக்குவிக்கிறது. எனவே, சிதறல்களின் அடர்த்தி மற்றும் சிதறல் குறுக்குவெட்டு ஆகியவற்றின் பரஸ்பரம் என வரையறுக்கப்படும் ஒளியின் சராசரி இலவச பாதையை ஒருவர் முதன்மையாக கருத்தில் கொள்ளலாம்ஃ சிதறல் வரைபடம் ஐசோட்ரோபிக் என்று ஒருவர் எளிமையாக கருதலாம், இது மொத்த கோண உந்தத்தின் சமமான மக்கள்தொகை கொண்ட துணை நிலைகளைக் கொண்ட அணுக்களுக்கு ஒரு நல்ல தோராயமாக முடிவடைகிறது. கிளாசிக்கல் வரம்பில், மின்காந்த ஆற்றல் அடர்த்தி பரவுவதாக நாம் நினைக்கலாம். எனவே, மூன்று பரிமாணங்களில் பரவல் மாறிலியை நாம் கருதுகிறோம், போக்குவரத்து நேரம் எங்கே. சிதறல் நிகழ்வுகளுக்கும் விக்னரின் தாமத நேரத்திற்கும் இடையிலான குழு தாமதம் இரண்டிற்கும் போக்குவரத்து நேரம் காரணமாகும், இது ஒரு மீள் சிதறல் செயல்முறையுடன் தொடர்புடையது. குழு வேகம் எங்கே என்று எழுதப்பட்டுள்ளது. ஃபோட்டான்கள் அதிர்வுக்கு அருகில் இருக்கும்போது, அணு நீராவியில் ஒரு உற்சாகமான நிலையின் ஆயுட்காலம் போக்குவரத்து நேரத்திற்கு சமமாக இருக்கும், இது டியூனிங்கிலிருந்து சுயாதீனமாக இருக்கும். இது கைகொடுக்கும், ஏனெனில் சிதறல் நிகழ்வுகளின் சராசரி எண்ணிக்கை என்பது அமைப்பில் செலவழித்த நேரத்தின் விகிதம் மற்றும் உற்சாகமான நிலையின் வாழ்நாள் (அல்லது அதற்கு சமமாக, சிதறல் நேரம்) ஆகும். ஒரு 3டி பரவல் செயல்பாட்டில் மின்காந்த ஆற்றல் அடர்த்தி பரவுவதால், ஒரு ஃபோட்டான் தப்பிக்கும் முன் அதன் சிதறல் நிகழ்வுகளின் சராசரி எண்ணிக்கையை நாம் காணலாம்ஃ இறுதியாக, சிதறல் நிகழ்வுகளின் எண்ணிக்கை ஒளியியல் ஆழத்துடன் பின்வருமாறு தொடர்புடையதாக இருக்கலாம். ஏனெனில், சிதறல் நிகழ்வுகளின் எண்ணிக்கை ஒளியியல் ஆழத்தின் சதுரத்துடன் அளவிடப்படுகிறது. ஹோல்ஸ்டீன் சமன்பாட்டின் வழித்தோன்றல் 1947 ஆம் ஆண்டில், தியோடர் ஹோல்ஸ்டீன் அதிர்வு கதிர்வீச்சின் சிறைவாசப் பிரச்சினையை ஒரு புதுமையான வழியில் தாக்கினார். முந்தைய பிரிவில் வழங்கப்பட்ட கிளாசிக்கல் முறையை முன்னுரைத்த ஹோல்ஸ்டீன், ஃபோட்டான்களுக்கு ஒரு சராசரி இலவச பாதை இருக்க முடியாது என்று வலியுறுத்தினார். அவரது சிகிச்சை ஒரு நிகழ்தகவு செயல்பாட்டை அறிமுகப்படுத்துவதன் மூலம் தொடங்குகிறது, இது ஒரு ஃபோட்டான் வெளியேறும் நிகழ்தகவை புள்ளியைப் பற்றிய தொகுதி உறுப்புக்குள் உறிஞ்சப்படுவதை விவரிக்கிறது. கூடுதலாக, உந்தப்பட்ட அணுக்களின் எண்ணிக்கையின் அதிகரிப்பு மற்றும் குறைப்பு மற்றும் உந்தப்பட்ட அணுக்களின் எண்ணிக்கை அடர்த்தி ஆகியவற்றைக் குறிக்கும் இடத்தில் எழுத அணு எண் பாதுகாப்பை ஒருவர் செயல்படுத்தலாம். ஒரு தூண்டப்பட்ட அணுவின் பரஸ்பர ஆயுட்காலம் இதன் மூலம் கொடுக்கப்பட்டால், பின்னர் மற்ற அனைத்து தொகுதி உறுப்புகளையும் கருத்தில் கொண்டு பெறப்படுகிறது, அங்குதான் இதன் அறிமுகம் பயனுள்ளதாக இருக்கும். தூண்டப்பட்ட அணுக்களின் எண்ணிக்கையில் ஒரு வெளிப்புற தொகுதியின் பங்களிப்பு, அந்த வெளிப்புற தொகுதியால் வெளிப்படும் ஃபோட்டான்களின் எண்ணிக்கையால் பெருக்கப்படுகிறது, அந்த ஃபோட்டான்கள் தொகுதிக்குள் உறிஞ்சப்படுவதற்கான நிகழ்தகவால் பெருக்கப்படுகிறது. ஹோல்ஸ்டீன் சமன்பாட்டிலிருந்து ஃபோட்டான்களின் தப்பிக்கும் நிகழ்தகவைக் கண்டறிய, ஹோல்ஸ்டீன் சமன்பாட்டைக் கவனித்து, இந்த தீர்வுகள் பரிமாற்ற சமச்சீரின் உதவியுடன் கட்டுப்பாடுகளுக்கு உட்பட்டவை என்பதை ஒருவர் கவனிக்க முடியும், அதாவது, சதுரத்தை நிறைவு செய்வதற்கும் தப்பிக்கும் நிகழ்தகவை அறிமுகப்படுத்துவதற்கும் வழிவகுக்கும் என்று வலியுறுத்துவதற்கு மாறுபட்ட முறைகளைப் பயன்படுத்தலாம், அதன் வரையறை பின்வருமாறு, அனைத்து துகள்களும் 1 இன் சுருக்கமான நிகழ்தகவுடன் உறிஞ்சப்பட வேண்டும் அல்லது தப்பிக்க வேண்டும், தப்பிக்கும் நிகழ்தகவின் அடிப்படையில் ஒரு சமன்பாடு பெறப்படுகிறதுஃ காந்த-ஒளியியல் பொறியில் (எம்ஓடி) சீசியம் அணுக்களை சிக்க வைப்பது, ஸ்ட்ரோண்டியம் அணுக்களின் அடர்த்தியான ரைட்பெர்க் வாயுக்களின் நிறமாலை வகைப்படுத்தல் மற்றும் லேசர் மேம்பாட்டிற்கான டோப் செய்யப்பட்ட யெட்டர்பியம் (III) ஆக்சைடின் வாழ்நாள் பகுப்பாய்வு உள்ளிட்ட பல்வேறு சோதனைகளில் கதிர்வீச்சு பொறித்தல் காணப்பட்டுள்ளது. ஹோல்ஸ்டீன் சமன்பாட்டைத் தீர்க்க அல்லது உருவகப்படுத்த, மான்டே கார்லோ முறை பொதுவாகப் பயன்படுத்தப்படுகிறது. ஒரு குறிப்பிட்ட ஒளிபுகா தன்மை, அணு இனங்கள், டாப்ளர்-அகலப்படுத்தப்பட்ட லைன்ஷேப் போன்றவற்றுடன் ஒரு பரிசோதனைக்கு ஒரு உறிஞ்சுதல் குணகம் கணக்கிடப்படுகிறது, பின்னர் அணு நீராவி வழியாக பறந்த பிறகு ஃபோட்டான் தப்பிக்கிறதா என்பதைப் பார்க்க ஒரு சோதனை செய்யப்படுகிறது (குறிப்பில் படம் 1 ஐப் பார்க்கவும்). ஹோல்ஸ்டீன் சமன்பாட்டை ஒரு நேரியல் பொதுமைப்படுத்தப்பட்ட ஐகென் மதிப்பு சிக்கலாக மாற்றுவது பிற முறைகளில் அடங்கும், இது கணக்கீட்டு ரீதியாக மிகவும் விலை உயர்ந்தது மற்றும் பல எளிமைப்படுத்தும் அனுமானங்களைப் பயன்படுத்த வேண்டும், இதில் ஹோல்ஸ்டீன் சமன்பாட்டின் மிகக் குறைந்த ஐகென் மோட் பரவளைய வடிவத்தில் உள்ளது, அணு நீராவி கோளமானது, அணு நீராவி அருகிலுள்ள அதிர்வு லேசர் மூடப்பட்ட பிறகு ஒரு நிலையான நிலையை எட்டியுள்ளது போன்றவை அடங்கும். குறிப்புகள் மின்காந்த கதிர்வீச்சு