Ionospheric dynamo region
பூமியில் சுமார் 85 முதல் 200 கிமீ உயரத்திற்கு இடையிலான உயரப் பகுதியில், அயனி மண்டல பிளாஸ்மா மின்சாரமாக கடத்தப்படுகிறது. வேறுபட்ட சூரிய வெப்பமயமாதல் அல்லது ஈர்ப்பு விசை சந்திர வற்புறுத்தல் காரணமாக வளிமண்டல அலைக் காற்று அயனி மண்டல பிளாஸ்மாவை புவி காந்தப்புலக் கோடுகளுக்கு எதிராக நகர்த்துகிறது, இதனால் காந்தப்புலக் கோடுகளுக்கு எதிராக நகரும் டைனமோ சுருள் போன்ற மின்சார புலங்களையும் நீரோட்டங்களையும் உருவாக்குகிறது. எனவே அந்த பகுதி அயனி மண்டல டைனமோ பகுதி என்று அழைக்கப்படுகிறது. தரையில் இந்த மின்சார நீரோட்டங்களின் காந்த வெளிப்பாட்டை காந்த மண்டல அமைதியான நிலைமைகளின் போது காணலாம். அவை புவி காந்தப்புலத்தின் சதுர மாறுபாடுகள் (S = சூரிய; q = அமைதியான) மற்றும் L-மாறுபாடுகள் (L = சந்திர) என்று அழைக்கப்படுகின்றன. கூடுதல் மின்சார நீரோட்டங்கள் மாறுபட்ட காந்த மண்டல மின்சார வெப்பச்சலன புலத்தால் உருவாக்கப்படுகின்றன. இவை டிபி1-மின்னோட்டங்கள் (ஆரோரல் எலக்ட்ரோஜெட்டுகள்) மற்றும் துருவ டிபி2-மின்னோட்டங்கள் ஆகும். இறுதியாக, கிரகங்களுக்கிடையேயான காந்தப்புலத்தின் துருவமுனைப்பைப் பொறுத்து அவதானிப்புகளிலிருந்து ஒரு துருவ-வளைய மின்னோட்டம் பெறப்பட்டுள்ளது. இந்த புவி காந்த மாறுபாடுகள் புவி காந்தப்புலத்தின் வெளிப்புற பகுதி என்று அழைக்கப்படுவதைச் சேர்ந்தவை. அவற்றின் வீச்சுகள் முக்கிய உள் புவி காந்தப்புலம் Bo இன் அதிகபட்சம் 1 சதவீதத்தை அடைகின்றன. வளிமண்டல மின்சார கடத்துத்திறன் தரையில் இருந்து வரும் கதிரியக்க பொருள் மற்றும் விண்மீன் மண்டல அண்ட கதிர்கள் கீழ் மற்றும் நடுத்தர வளிமண்டலத்திற்குள் வளிமண்டல வாயுவின் ஒரு சிறிய பகுதியை அயனியாக்குகின்றன மற்றும் வாயுவை மின்சாரமாக கடத்துகின்றன. எதிர்மறை அயனிகளை உருவாக்கும் நடுநிலை துகள்களுடன் எலக்ட்ரான்கள் விரைவாக இணைகின்றன. நேர்மறை அயனிகள் பெரும்பாலும் தனித்தனியாக சார்ஜ் செய்யப்படுகின்றன. மின்சார கடத்துத்திறன் அயனிகளின் இயக்கத்தைப் பொறுத்தது. அந்த இயக்கம் பரஸ்பர காற்று அடர்த்திக்கு விகிதாசாரமாகும். எனவே, மின்சார கடத்துத்திறன் உயரத்துடன் கிட்டத்தட்ட அதிவேகமாக அதிகரிக்கிறது. அயனிகள் நடுநிலை வாயுவுடன் நகர்ந்து கடத்துத்திறன் ஐசோட்ரோபிக் ஆகும். இருப்பினும், சுமார் 85 முதல் 200 கிமீ உயரத்தில்-டைனமோ பகுதி-, சூரிய எக்ஸ்-மற்றும் தீவிர புற ஊதா கதிர்வீச்சு (எக்ஸ்யூவி) அயனி மண்டல டி-, ஈ-மற்றும் எஃப்-அடுக்குகளை உருவாக்குவதில் கிட்டத்தட்ட முழுமையாக உறிஞ்சப்படுகிறது. இங்கே, எலக்ட்ரான்கள் ஏற்கனவே நியூட்ரல்களுடன் மோதுவதற்கு முன்பு இந்த கோடுகளைப் பற்றி பல முறை சுழலும் புவி காந்தப்புலத்துடன் பிணைக்கப்பட்டுள்ளன, அதே நேரத்தில் நேர்மறை அயனிகள் இன்னும் அடிப்படையில் நடுநிலை வாயுவுடன் நகர்கின்றன. இவ்வாறு, மின்சார கடத்துத்திறன் அனிசோட்ரோபிக் ஆகிறது. மின்சார புலம் E க்கு இணையான கடத்துத்திறன் பெடெர்சன் கடத்துத்திறன் என்று அழைக்கப்படுகிறது. E க்கு ஆர்த்தோகனல் கடத்துத்திறன் மற்றும் புவி காந்தப்புலம் Bo என்பது ஹால் கடத்துத்திறன் ஆகும். ஓமிக் இழப்புகள் மற்றும் இதனால் ஜூல் வெப்பம் பெடெர்சன் நீரோட்டங்கள் பாயும் போது நிகழ்கிறது. போ-க்கு இணையான கூறு இன்னும் உயரத்திற்கு ஏற்ப அதிகரிக்கிறது. புவி காந்த டிப் பூமத்திய ரேகைக்கு அருகில், ஒரு மேற்கு-கிழக்கு திசை மின்சார புலம் செங்குத்து ஹால் நீரோட்டங்களை உருவாக்குகிறது, அவை மூட முடியாது. எனவே, ஒரு செங்குத்து துருவமுனைப்பு புலம் ஒரு கிடைமட்ட ஹால் மின்னோட்டத்தை உருவாக்குகிறது, இது பெடெர்சன் மின்னோட்டத்தை சேர்க்கிறது. இத்தகைய மேம்பாடு கவ்லிங் கடத்துத்திறனால் விவரிக்கப்படுகிறது. பெடெர்சன் மற்றும் ஹால் கடத்துத்திறன் சூரிய ஒளி நிலைகளில் சுமார் 1 எம்எஸ்/மீ எண்ணிக்கையுடன் 120 முதல் 140 கிமீ உயரத்திற்கு அருகில் அதிகபட்ச மதிப்புகளை அடைகின்றன. இரவில், இந்த எண்கள் பத்து அல்லது அதற்கு மேற்பட்ட காரணிகளால் குறையக்கூடும். இந்த கடத்துத்திறன்களின் மதிப்புகள் உள்ளூர் நேரம், அட்சரேகை, பருவம் மற்றும் சூரிய 11 ஆண்டு சுழற்சியைப் பொறுத்தது. உயர ஒருங்கிணைந்த கடத்துத்திறன்கள் 50 S வரிசையில் அல்லது பகல்நேர நிலைமைகளில் சுமார் 1/50 = 0.02 ஓம் டைனமோ பகுதியின் மொத்த எதிர்ப்பாக மாறும். தெற்கு அரைக்கோளத்தில் சுமார் 15 டிகிரி முதல் 20 டிகிரி புவி காந்த இணை அட்சரேகைக்கும் அதனுடன் தொடர்புடைய அட்சரேகைக்கும் இடையில் உள்ள ஆரோரல் பகுதிகளில், காந்த மண்டலத்திலிருந்து அதிக ஆற்றல் துகள்கள் வீழ்படிவாக நடுநிலை வாயுவை அயனியாக்குகின்றன, குறிப்பாக 110 முதல் 120 கிமீ உயரத்தில், மின்சார கடத்துத்திறனை கணிசமாக அதிகரிக்கிறது. காந்த மண்டல இடையூறு நிலைமைகளின் போது, இந்த கடத்துத்திறன் மேம்பாடு மிகப் பெரியதாக மாறுகிறது, மேலும் ஆரோரல் பகுதிகள் பூமத்திய ரேகை நோக்கி நகர்கின்றன. சுமார் 200 கி. மீ. க்கு மேல் உயரத்தில், நியூட்ரல்கள் மற்றும் பிளாஸ்மா இடையே மோதல்கள் அரிதாகவே நிகழ்கின்றன, இதனால் அயனிகள் மற்றும் எலக்ட்ரான்கள் இரண்டும் புவி காந்தக் கோடுகளைப் பற்றி மட்டுமே சுழல முடியும், அல்லது E மற்றும் Bo க்கு ஆர்த்தோகனல் நகரும். இணையான கடத்துத்திறன் மிகவும் பெரியதாக இருப்பதால், புவி காந்தக் கோடுகள் மின்சார சாத்தியக் கோடுகளாக மாறுகின்றன, மேலும் Bo க்கு ஆர்த்தோகனல் மின்சார புலங்கள் மட்டுமே இருக்க முடியும் (காந்த மண்டலத்தைப் பார்க்கவும்). வளிமண்டல அலைகள் என்பது வழக்கமான சூரிய வேறுபாடு வெப்பம் (வெப்ப அலைகள்) அல்லது சந்திரனின் ஈர்ப்பு அலை விசை (ஈர்ப்பு அலைகள்) ஆகியவற்றால் தூண்டப்படும் உலகளாவிய அளவிலான அலைகள் ஆகும். வளிமண்டலம் கீழே (பூமியின் மேற்பரப்பு) மூடப்பட்ட ஒரு பெரிய அலை வழிகாட்டி போல செயல்படுகிறது மற்றும் மேலே விண்வெளிக்கு திறந்திருக்கும். அத்தகைய அலை வழிகாட்டியில் எண்ணற்ற வளிமண்டல அலை முறைகள் தூண்டப்படலாம். அலை வழிகாட்டி அபூரணமானது என்பதால், பெரிய கிடைமட்ட மற்றும் செங்குத்து செதில்களைக் கொண்ட மிகக் குறைந்த டிகிரி முறைகள் மட்டுமே வானிலைச் சத்தத்திலிருந்து வடிகட்டக்கூடிய அளவுக்கு நன்கு உருவாக முடியும். அவை லாப்லேஸ் சமன்பாட்டின் தீர்வுகள் மற்றும் அவை ஹாஃப் செயல்பாடுகள் என்று அழைக்கப்படுகின்றன. இவை கோள ஒத்திசைவுகளின் கூட்டுத்தொகையால் தோராயமாக மதிப்பிடப்படலாம். இரண்டு வகையான அலை முறைகள் உள்ளனஃ வகுப்பு 1 அலைகள் (சில நேரங்களில் ஈர்ப்பு அலைகள் என்று அழைக்கப்படுகின்றன), மற்றும் வகுப்பு 2 அலைகள் (சுழற்சி அலைகள்). வகுப்பு 2 அலைகள் அவற்றின் இருப்பை கோரியோலிஸ் விளைவுக்குக் கடன்பட்டுள்ளன, மேலும் அவை 12 மணி நேரத்திற்கும் அதிகமான காலத்திற்கு மட்டுமே இருக்க முடியும். அலை அலைகள் வரையறுக்கப்பட்ட செங்குத்து அலைநீளங்களைக் கொண்ட நேர்மறை ஐகென் மதிப்புகள் (அல்லது அதற்கு சமமான ஆழம்) கொண்ட உள் (பயண அலைகள்) ஆக இருக்கலாம் மற்றும் அலை ஆற்றலை மேல்நோக்கி கொண்டு செல்ல முடியும், அல்லது எதிர்மறை ஐகென் மதிப்புகள் மற்றும் எல்லையற்ற பெரிய செங்குத்து அலைநீளங்களுடன் வெளிப்புற (ஈவான்சென்ட் அலைகள்) அதாவது அவற்றின் கட்டங்கள் உயரத்துடன் மாறாமல் இருக்கும். இந்த வெளிப்புற அலை முறைகள் அலை ஆற்றலை கொண்டு செல்ல முடியாது, மேலும் அவற்றின் வீச்சுகள் அவற்றின் மூலப் பகுதிகளுக்கு வெளியே உயரத்துடன் அதிவேகமாக குறைகின்றன. ஒவ்வொரு முறையும் நான்கு எண்களால் வகைப்படுத்தப்படுகிறதுஃ மண்டல அலை எண் n, வகுப்பு 1 அலைகளுக்கு நேர்மறை மற்றும் வகுப்பு 2 அலைகளுக்கு எதிர்மறை (அவற்றின் மெரிடியனல் கட்டமைப்புகள் அதிகரித்து வரும் எண் n உடன் பெருகிய முறையில் சிக்கலானதாகின்றன), ஒரு மெரிடியனல் அலை எண் m, ஐகென் மதிப்பு மற்றும் காலம், நம் விஷயத்தில் முறையே ஒரு சூரிய அல்லது சந்திர நாள். முறைகள் (m, n) என பெயரிடப்பட்டுள்ளன. n இன் இரட்டை எண்கள் பூமத்திய ரேகைப் பொறுத்தவரை சமச்சீர் அலைகளுக்கும், சமச்சீரற்ற அலைகளுடன் தொடர்புடைய ஒற்றைப்படை எண்களுக்கும் ஒத்திருக்கின்றன. வெப்பமண்டல உயரங்களில், வளிமண்டல அலைகளின் சிதறல் குறிப்பிடத்தக்கதாகிறது, இதனால் சுமார் 150 கிமீ உயரத்தில், அனைத்து அலை முறைகளும் படிப்படியாக வெளிப்புற அலைகளாக மாறுகின்றன, மேலும் ஹாஃப் செயல்பாடுகள் கோள ஹார்மோனிக்ஸாக சீரழிகின்றன; எ. கா., முறை (1,-2) கோள ஹார்மோனிக் பி 11 (θ) ஆக உருவாகிறது, முறை (2,2) பி 22 (θ) ஆக மாறுகிறது, θ இணை அட்சரேகை போன்றவற்றுடன். வளிமண்டலத்தில் உள்ள அயனி மண்டல டைனமோ பகுதிக்கு உள்ளேயும் அதற்கு மேலேயும் ரேடர்களால் வளிமண்டல அலைகள் காணப்படுகின்றன, மேலும் இந்த அலைகளின் கிளர்ச்சி வழிமுறைகள் தற்போது விவாதத்தில் இருந்தாலும், பொதுவான சுழற்சி மாதிரிகளால் உருவகப்படுத்தப்படலாம். இடம்பெயரும் சூரிய அலைகள் சூரிய வெப்ப உள்ளீட்டு கட்டமைப்புடன் உகந்த முறையில் பொருந்தக்கூடிய அடிப்படை சூரிய தினசரி அலை முறை, எனவே மிகவும் வலுவாக உற்சாகமாக உள்ளது (1,-2)-முறை. இது உள்ளூர் நேரத்தைப் பொறுத்து சூரியனுடன் மேற்கு நோக்கி பயணிக்கிறது. இது வகுப்பு 2 இன் வெளிப்புற முறை. தரையில் அதன் அதிகபட்ச அழுத்த வீச்சு சுமார் 60 hPa ஆகும். இருப்பினும், வெப்ப மண்டலத்திற்குள், குறைந்தபட்சம் 140 கே எக்ஸோஸ்பியரில் வெப்பநிலை வீச்சுகளையும், 100 மீ/வி வரிசையின் கிடைமட்ட காற்றையும் அடைந்து, புவி காந்த செயல்பாட்டுடன் மேலும் அதிகரித்து, இது முக்கிய பயன்முறையாக மாறுகிறது. மிகப்பெரிய சூரிய அரை-இரவு அலை முறை (2,2) ஆகும், இது 120 hPa தரைக்கு அருகில் அதிகபட்ச அழுத்த வீச்சுகளைக் கொண்டுள்ளது. இது ஒரு உள் வகுப்பு 1 அலை. அதன் வீச்சு உயரத்திற்கு ஏற்ப அதிகரிக்கிறது. அதன் சூரிய உத்வேகம் பயன்முறையின் (1,-2) பாதியாக இருந்தாலும், தரையில் அதன் வீச்சு இரண்டு காரணிகளால் பெரியது. இது வெளிப்புற அலைகளை அடக்கும் விளைவைக் குறிக்கிறது, இந்த விஷயத்தில் நான்கு காரணி மூலம். அரை-இரவு சந்திர அலைகள் சந்திர உள்ளூர் நேரத்தைப் பொறுத்து (2,2) முறை ஆதிக்கம் செலுத்தும் சந்திர அலை. தரைக்கு அருகில் அதன் அதிகபட்ச அழுத்த வீச்சு 6 பா ஆகும், இது வானிலைச் சத்தத்தை விட மிகக் குறைவு. எனவே, இவ்வளவு சிறிய சமிக்ஞையைக் கண்டறிவது எளிதல்ல. இது ஒரு உள் அலைகள் என்பதால், அதன் வீச்சு உயரத்திற்கு ஏற்ப அதிகரிக்கிறது, 100 கிமீ உயரத்தில் மதிப்புகளை அடைகிறது. உலகெங்கிலும் உள்ள 100 க்கும் மேற்பட்ட புவி காந்த ஆய்வகங்கள் பூமியின் காந்தப்புலத்தின் மாறுபாடுகளை தவறாமல் அளவிடுகின்றன. அமைதியான புவி காந்த செயல்பாட்டின் தேர்ந்தெடுக்கப்பட்ட நாட்களில் தினசரி மாறுபாடுகள் மாதாந்திர சராசரியை தீர்மானிக்க பயன்படுத்தப்படுகின்றன. அத்தகைய தரவுகளின் கிடைமட்ட கூறு ΔH இலிருந்து, ஒரு தொடர்புடைய மேல்நிலை சமமான மின்சார தாள் மின்னோட்ட அமைப்பை டைனமோ அடுக்கு உயரங்களில் பெறலாம் J = 2 ΔH/μ = 1.6 J உடன் (மில்லி ஆம்பியர்/மீட்டரில்) மின்சார மேல்நிலை தாள் மின்னோட்டம், δH (நானோ டெஸ்லாவில்) புவி காந்த மாறுபாட்டின் காணப்பட்ட கிடைமட்ட கூறு, மற்றும் இலவச இடத்தின் மின்சார ஊடுருவக்கூடிய தன்மை. எளிய கட்டைவிரல் விதியின் மூலம் மின்னோட்டத்தைப் பொறுத்தவரை காந்தப்புலத்தின் திசையை ஒருவர் தீர்மானிக்க முடியும்ஃ வலது கையின் கட்டைவிரல் மின்னோட்டத்தின் திசையை சுட்டிக்காட்டினால், வளைந்த விரல்கள் தொடர்புடைய காந்தப்புலத்தின் திசையை அளிக்கின்றன. இந்த உறவு தனித்துவமானது அல்ல என்பதை ஒருவர் கவனத்தில் கொள்ள வேண்டும். பொதுவாக, அயனி மண்டலம் மற்றும் காந்த மண்டலத்திற்குள் உள்ள மின்சார நீரோட்டங்கள் முப்பரிமாணம் கொண்டவை, மேலும் எண்ணற்ற மின்னோட்ட கட்டமைப்புகள் தரையில் காணப்பட்ட புவி காந்த மாறுபாடுகளுக்கு பொருந்துகின்றன. ஒரு யதார்த்தமான படத்தைப் பெற விண்வெளியில் காந்த அளவீடு அவசியம். படம் 1a மதியம் சூரியனில் இருந்து பார்க்கும் சமமான சதுர மின்னோட்டத்தின் தற்போதைய ஸ்ட்ரீம்லைன்களைக் காட்டுகிறது. இந்த மின்னோட்ட அமைப்பு சூரியனுடன் சரிசெய்யப்பட்டுள்ளது, அதே நேரத்தில் பூமி அதற்கு அடியில் சுழல்கிறது. ஒரு பகல்நேர சுழலுக்குள் சுமார் 140 கே. ஏ. மொத்த மின்னோட்டம் பாய்கிறது. சுழலும் சதுர மின்னோட்டமும் மின்சாரத்தால் கடத்தும் பூமியின் உட்புறமும் ஒரு பெரிய மின்மாற்றியைப் போல செயல்படுகின்றன, டைனமோ பகுதி முதன்மை முறுக்காகவும், பூமி இரண்டாம் நிலை முறுக்காகவும் உள்ளது. சதுர மின்னோட்டம் ஒரு நாளின் அடிப்படை காலத்திற்கு ஏற்ப மாறுபடுவதால், பூமியின் உட்புறத்திற்குள் மின்சார நீரோட்டங்கள் தூண்டப்படுகின்றன. இந்த இரண்டாம் நிலை மின்னோட்டத்தின் காந்தப்புலம் முதன்மை Sq மின்னோட்டத்தின் காந்தப்புலத்தில் மிகைப்படுத்தப்பட்டுள்ளது. இரண்டு கூறுகளையும் பிரிப்பதற்கான முறைகள் மீண்டும் காஸுக்குச் செல்கின்றன. இரண்டாம் நிலை மின்னோட்டத்தின் வீச்சு முதன்மை மின்னோட்டத்தின் மூன்றில் ஒரு பங்கு மற்றும் கட்டத்தில் சற்று மாற்றப்படுகிறது. படம் 1பி இரண்டாம் நிலை கூறுகளைக் காட்டுகிறது. மேலே கொடுக்கப்பட்ட தாள் மின்னோட்டம் மற்றும் காந்த கூறு ஆகியவற்றுக்கு இடையிலான விகிதம் இப்போது வெறுமனே ஒரு மதிப்பைக் கொண்டுள்ளது. சதுர மின்னோட்டம் பருவத்தைப் பொறுத்தது. கோடை சுழல் குளிர்கால சுழலுடன் ஒப்பிடும்போது தீவிரமடைந்து குளிர்கால அரைக்கோளத்தை அடைகிறது. Sq மின்னோட்டத்தின் நீளமான சார்பு உள்ளது, இது உள் காந்தப்புலத்தின் சாய்ந்த இருமுனை கூறுடன் தொடர்புடையது, ஆனால் அநேகமாக கீழே இருந்து மாறாத அலை அலைகளுடனும் தொடர்புடையது. 11 ஆண்டு சூரிய சுழற்சியின் போது, சதுரத்தின் வீச்சு சூரியப்பகுதி குறைந்தபட்சத்திலிருந்து சூரியப்பகுதி அதிகபட்சம் வரை இரண்டுக்கும் மேற்பட்ட காரணிகளால் அதிகரிக்கிறது. இந்த அதிகரிப்பில் மூன்றில் இரண்டு பங்கு சூரிய செயல்பாட்டுடன் மின்சார கடத்துத்திறனை மேம்படுத்துவதன் விளைவாக இருக்கலாம். மீதமுள்ளவை சூரிய செயல்பாட்டை அதிகரிப்பதன் மூலம் வெப்பநிலை அதிகரிப்பதால் காற்றின் வேகம் அதிகரித்திருக்கலாம். இரவில், அயனி மண்டல ஈ-அடுக்கின் எலக்ட்ரான் அடர்த்தி எஃப்-அடுக்கை விட மிகவும் வலுவாக குறைகிறது. எனவே, டைனமோ பிராந்தியத்தின் உயர மையம் மேல்நோக்கி மாறுகிறது. Sq மின்னோட்டத்தின் முக்கிய இயக்கி வெளிப்புற (1,-2) அலை அலை முறை ஆகும். உயரத்துடன் அதன் நிலையான கட்டத்தின் காரணமாக, டைனமோ அடுக்கு உயரத்தில் ஒத்திசைவான காற்றை இயக்க மிகவும் திறமையானது, அதே நேரத்தில் உள் முறைகளால் உருவாக்கப்படும் நீரோட்டங்கள் பல்வேறு உயரங்களில் அழிவுகரமாக தலையிடுகின்றன. ஒரு ஃபோரியர் பகுப்பாய்வு, தினசரி கூறுகளின் வீச்சில் மூன்றில் ஒரு பங்கைக் கொண்ட ஒரு அரை-இரவு கூறுகளைக் காட்டுகிறது, கட்டம் 180 டிகிரி மாற்றப்படுகிறது. இது தினசரி மாறுபடும் காற்றின் விளைபொருளுக்கும் தினசரி மாறுபடும் கடத்துத்திறனுக்கும் இடையிலான நேரியல் அல்லாத இணைப்பின் விளைவாகத் தோன்றுகிறது. பகல்நேர சுழல்களின் மையங்கள் அன்றாட மாறுபாட்டைக் காட்டுகின்றன. இது உள் அலை முறைகளுக்கு காரணமாக இருக்கலாம், அவை கீழ் மற்றும் நடுத்தர வளிமண்டலத்தில் மாறுபட்ட வானிலை நிலைமைகளுக்கு உணர்திறன் கொண்டவை, ஓரளவு சூரிய செயல்பாட்டிற்கும் கூட. டிப் பூமத்திய ரேகைக்கு அருகில் (புவி காந்தப்புலக் கோடுகள் கிடைமட்டமாக இருக்கும் இடத்தில்), பூமத்திய ரேகைக்கு சுமார் 150 கி. மீ. தொலைவில் கிழக்கு நோக்கி பாயும் நீரோட்டங்களின் வலுவான பட்டையைக் காணலாம். சதுர மின்னோட்டத்தை சுமார் நான்கு காரணிகளால் மேம்படுத்துவது கவ்லிங் கடத்துத்திறன் காரணமாகும். சூரிய எரிப்பின் போது, ஒரு சுறுசுறுப்பான சூரிய புள்ளியின் சூழலில் இருந்து சூரிய கதிர்வீச்சின் வெடிப்புகள் அதிக வளிமண்டலத்தை அடைகின்றன, முக்கியமாக ஈ-மற்றும் டி-அடுக்கு உயரங்களில், அதிகபட்சம் ஒரு மணி நேரம் நீடிக்கும். மின்சார கடத்துத்திறன் அதிகரிக்கிறது, மேலும் பகல்நேர அரைக்கோளத்தில் சதுர மின்னோட்டம் அதிகரிக்கிறது. புவி காந்த சூரிய எரிப்பு விளைவு அல்லது குரோச்செட் என்று அழைக்கப்படும் ஒரு சிறிய அதிகரிப்பு ஏற்படுகிறது. சூரிய கிரகணத்தின் போது, நிழல் பகுதியில் மின்சார கடத்துத்திறன் குறைகிறது, மேலும் சதுர மின்னோட்டம் மற்றும் இதனால் சதுர மாறுபாடு அந்த பகுதியில் ஒரு சில nT ஆல் குறைகிறது. இது புவி காந்த சூரிய கிரகணம் விளைவு என்று அழைக்கப்படுகிறது. அமைதியான புவி காந்த செயல்பாட்டின் போது மட்டுமே இரண்டு நிகழ்வுகளையும் கவனிக்க முடியும். வலுவான காந்த மண்டல இடையூறுகளுக்குப் பிறகு, ஒரு மின்னோட்ட அமைப்பு ஒரு அரை சதுர எதிர்ப்பு மின்னோட்டமாக உருவாகிறது. இது துருவ வெப்ப மண்டலத்தில் ஜூல் வெப்பத்தால் உருவாக்கப்படுகிறது. இந்த மின்னோட்ட அமைப்பு டிடின் என்று அழைக்கப்படுகிறது. கோட்பாடு நடுநிலையான காற்று U இன் டைனமோ செயல்பாட்டை அளவு ரீதியாக தீர்மானிக்க, காற்றின் வேறுபாடு குறித்த சமன்பாட்டுடன் காற்றின் கிடைமட்ட உந்தச் சமன்பாட்டுடன் தொடங்குகிறது. உந்தச் சமன்பாடு நிலைத்தன்மை விசை, கோரியோலிஸ் விசை மற்றும் அழுத்தத்தின் கிடைமட்ட சாய்வு p ஐ சமநிலைப்படுத்துகிறது. கூடுதலாக, ஆம்பியர் விசை Jx Bo மின்சார மின்னோட்ட அடர்த்தி j ஐ காற்று மற்றும் அழுத்த அமைப்புடன் இணைக்கிறது. சமமான ஆழம் h (அலை முறையின் ஐகென் மதிப்பு) காற்றின் வேறுபாட்டை தீர்மானிக்கிறது. மின்சார மின்னோட்டம் ஓம் விதிக்குக் கீழ்ப்படிய வேண்டும். ஒரு மின்சார துருவமுனைப்பு புலம் E மின்னோட்டத்தின் மூலங்கள் மற்றும் மூழ்கிகளின் நிலையை செயல்படுத்த சார்ஜ் பிரிப்பதன் மூலம் உருவாக்கப்படுகிறது. காற்றுக்கும் மின்னோட்டத்திற்கும் இடையிலான பின்னூட்டம் லோரெண்ட்ஸ் விசை Ux B வழியாக நிகழ்கிறது. வழக்கமாக, மின்சார கடத்துத்திறன் இழுவிசை σ கொடுக்கப்பட்ட தரவு தொகுப்பாகக் கருதப்படுகிறது, மேலும் உயர ஒருங்கிணைந்த கடத்துத்திறன் இழுவிசை σ மற்றும் உயர ஒருங்கிணைந்த தாள் மின்னோட்டம் J பயன்படுத்தப்படுகின்றன. வழக்கமான மாதிரிகளில், ஆம்பியர் விசை புறக்கணிக்கப்படுகிறது. இதன் பொருள் படம் 2 இல் உள்ள கேட் பி திறந்திருக்கும். இது இயக்கவியல் டைனமோ என்று அழைக்கப்படுகிறது. மூடிய கேட் பி கொண்ட மாதிரிகள் ஹைட்ரோ காந்த டைனமோஸ் என்று அழைக்கப்படுகின்றன. எல்லையற்ற பெரிய மின்சார கடத்துத்திறன் σ ஐக் கருத்தில் கொண்டால், காற்றுக்கும் மின்னோட்டத்திற்கும் இடையிலான பரஸ்பர இணைப்பின் தாக்கத்தை உடனடியாகக் காணலாம். இயக்கவியல் மாதிரியில், மின்சார மின்னோட்டம் எல்லையற்ற அளவில் பெரியதாக மாறும், அதே நேரத்தில் காற்றின் வீச்சு நிலையாக இருக்கும். நீர் காந்த மாதிரியில், மின்னோட்டம் ஒரு மேல் வரம்பை அடைகிறது, இது குறுகிய சுற்றுவட்டத்தின் போது ஒரு தொழில்நுட்ப டைனமோவைப் போன்றது, அதே நேரத்தில் காற்றின் வீச்சு அதன் அசல் மதிப்பின் ஒரு பகுதிக்கு உடைகிறது. மின்னோட்டம் எல்லையற்ற அளவில் பெரியதாக மாறுவதைத் தடுக்கும் ஒரு சுய-இடையூறு போல சார்ஜ் பிரிப்பு செயல்படுகிறது. எல்-தற்போதைய சந்திர (எல்) நீரோட்டங்கள் சதுர நீரோட்டங்களை விட சுமார் 20 காரணி மூலம் பலவீனமாக உள்ளன. இந்த நீரோட்டங்களை இயக்குவதற்கான மேலாதிக்க காற்று கூறு (2,2) அலை முறை ஆகும். எல் மின்னோட்டம் ஸ்கொயர் மின்னோட்டத்தின் வடிவத்தைப் போலவே உள்ளது, இதில் இரண்டு வெளியேறும் சுழல்களுக்கு பதிலாக நான்கு சுழல்கள் உள்ளன. ஒவ்வொரு சுழியிலும் மொத்தம் சுமார் 4 kA மின்னோட்டம் பாய்கிறது. L இன் பருவகால மாறுபாடு Sq ஐப் போன்றது. சூரிய ஒளி நேரத்தில், எல் வலுவாக மேம்படுத்தப்படுகிறது, அதே நேரத்தில் அது இரவில் பூஜ்ஜியத்தை நெருங்குகிறது. எனவே, எல் மின்னோட்டம், கூடுதலாக, சந்திர கட்டத்தைப் பொறுத்து ஒரு பண்பேற்றத்தை வெளிப்படுத்துகிறது. எல்-மின்னோட்டத்தின் புவி காந்த விளைவை டிப் பூமத்திய ரேகைக்கு அருகில் சிறப்பாகக் காணலாம், அங்கு கவ்லிங் கடத்துத்திறன் அந்த மின்னோட்டத்தை வலுவாக மேம்படுத்துகிறது. சூரியக் காற்று பிளாஸ்மாவிற்கும் துருவ புவி காந்தப்புலத்திற்கும் இடையிலான டிபி 1-தற்போதைய தொடர்பு, அமைதியான காந்த மண்டல நிலைமைகளின் போது சுமார் 15 கே. வி. திறன் வேறுபாட்டுடன் விடியற்காலை முதல் அந்தி வரை இயக்கப்படும் உலகளாவிய அளவிலான காந்த மண்டல மின்சார வெப்பச்சலன புலத்தை உருவாக்குகிறது, இது தொந்தரவு செய்யப்பட்ட சூழ்நிலைகளில் கணிசமாக அதிகரிக்கிறது. சார்ஜ் பிரிப்பு காந்த இடைநிறுத்தத்தில் நடைபெறுகிறது. ஆரோரல் பகுதிகளுக்குள் ஒரு அடிப்புள்ளியுடன் முதல் திறந்த புவி காந்தப்புல கோடுகள் வழியாக இந்த பகுதி அயனி மண்டல டைனமோ பிராந்தியத்துடன் இணைக்கப்பட்டுள்ளது. எனவே, மின்சார வெளியேற்ற நீரோட்டங்கள் புலம்-சீரமைக்கப்பட்ட நீரோட்டங்கள் வழியாக ஆரோரல் மண்டலம் டைனமோ அடுக்குக்குள் இரண்டு சிறிய பட்டைகளாக பகல் மற்றும் இரவு நேர அரைக்கோளத்தில் பாயும். இந்த மின்னோட்டங்கள் டிபி1 மின்னோட்டம் அல்லது ஆரோரல் எலக்ட்ரோஜெட்டுகள் என்று அழைக்கப்படுகின்றன. அவற்றின் அளவு மெகா ஆம்பியர்களின் வரிசையில் உள்ளது. ஓமிக் இழப்புகள் மற்றும் இதனால் இந்த நீரோட்டங்களின் ஜூல் வெப்பம், அமைதியான நிலைமைகளின் போது நடுத்தர மற்றும் குறைந்த அட்சரேகைகளுக்குள் சூரிய XUV வெப்ப உள்ளீடு மற்றும் தொந்தரவு செய்யப்பட்ட நிலைமைகளின் போது மிகப் பெரியதாக இருப்பதால் ஒப்பிடத்தக்கது. எனவே, இது அயனி மண்டல மற்றும் வெப்பமண்டல இயக்கவியலில் ஆதிக்கம் செலுத்துகிறது மற்றும் அயனி மண்டல மற்றும் வெப்பமண்டல புயல்களை DP2-மின்னோட்டத்தை ஏற்படுத்துகிறது காந்த மண்டல மின்சார வெப்பச்சலன புலம் துருவக் கோப்பையில் இரண்டு செல் மின்னோட்டத்தை இயக்குகிறது, அவற்றின் சுழல்கள் காலை மற்றும் மாலை பக்கத்தில் அமைந்துள்ளன. இது டிபி2 மின்னோட்டம் என்று அழைக்கப்படுகிறது. அந்த மின்னோட்டம் ஏற்கனவே அமைதியான சூழ்நிலைகளில் (Sqp) உள்ளது மற்றும் தொந்தரவு செய்யப்பட்ட சூழ்நிலைகளில் மேம்படுத்தப்படுகிறது. இது முக்கியமாக மின்சார ஹால் நீரோட்டங்களால் ஆனது. துருவ-வளைய மின்னோட்டம் கிரகங்களுக்கிடையேயான காந்தப்புலத்தின் (ஐ. எம். எஃப்) அசிமுத்தல் கூறு அந்தி நேரத்தை நோக்கி இயக்கப்பட்டால், காந்த மண்டல பிளாஸ்மா வடக்கு துருவ தொப்பியில் மெதுவாகிறது மற்றும் தெற்கு துருவ தொப்பியில் துரிதப்படுத்தப்படுகிறது. சர்வதேச நாணய நிதியத்தின் அசிமுத்தல் கூறு விடியலை நோக்கி இயக்கப்பட்டால், நிலைமை தலைகீழாக மாறும். இணை சுழற்சியிலிருந்து இந்த விலகல் குறைந்த அட்சரேகைகளில் மறைந்துவிடும். துருவப் பகுதிகளுக்குள் தரையில் ஏற்படும் காந்த விளைவு ஒரு அயனி மண்டல மண்டப மின்னோட்டத்துடன் ஒத்திருக்கிறது, இது சுமார் 10o துருவ தூரத்தில் காந்த துருவங்களை கடிகார திசையில் சுற்றி வருகிறது, இது சூரியனில் இருந்து விலகிச் செல்லும் புலங்களுடன் கிரகங்களுக்கிடையேயான துறைகளின் போது தரையில் நிற்கும் ஒரு பார்வையாளரால் பார்க்கப்படுகிறது.