Zeldovich–Taylor flow
செல்டோவிச்-டெய்லர் ஓட்டம் (செல்டோவிச்-டெய்லர் விரிவாக்க அலை என்றும் அழைக்கப்படுகிறது) என்பது சாப்மேன்-ஜூகெட் வெடிப்பு அலைக்குப் பின்னால் உள்ள வாயு வெடிப்பு பொருட்களின் திரவ இயக்கம் ஆகும். இந்த ஓட்டம் 1942 இல் யாகோவ் செல்டோவிச் மற்றும் 1950 இல் ஜி. ஐ. டெய்லர் ஆகியோரால் சுயாதீனமாக விவரிக்கப்பட்டது, இருப்பினும் ஜி. ஐ. டெய்லர் 1941 இல் பிரிட்டிஷ் உள்துறை பாதுகாப்பு அமைச்சகத்தில் விநியோகிக்கப்பட்ட பணியை மேற்கொண்டார். இயற்கையாக நிகழும் வெடிப்பு அலைகள் பொதுவாக சாப்மேன்-ஜூகெட் வெடிப்பு அலை என்பதால், நிஜ வாழ்க்கை வெடிப்பு அலைகளை விவரிப்பதில் இந்த தீர்வு மிகவும் பயனுள்ளதாக இருக்கும். கணித விளக்கம் ஒரு நிலையான வேகத்தில் பரவும் ஒரு கோளமாக வெளியேறும் சாப்மேன்-ஜூகெட் வெடிப்பு அலைகளைக் கவனியுங்கள். வரையறையின்படி, வெடிப்பு அலைக்குப் பின்னால் உடனடியாக, வாயு வேகம் அலையைப் பொறுத்தவரை உள்ளூர் ஒலி வேகத்திற்கு சமம். ஒரு நிலையான சட்டகத்தில், அலையின் பின்னால் உள்ள வாயுவின் ரேடியல் வேகமாக இருக்கட்டும். வெடிப்பு மணிக்கு எரியூட்டப்படுகிறது. ஏனெனில், வாயு வேகம் மையத்தில் பூஜ்ஜியமாக இருக்க வேண்டும் மற்றும் வெடிப்பு இடத்தில் மதிப்பை எடுக்க வேண்டும். திரவ இயக்கம் கண்ணுக்குத் தெரியாத ஆய்லர் சமன்பாடுகளால் நிர்வகிக்கப்படுகிறது, அங்கு அடர்த்தி, அழுத்தம் மற்றும் என்ட்ரோபி ஆகும். கடைசி சமன்பாடு ஓட்டம் ஐசென்ட்ரோபிக் என்பதைக் குறிக்கிறது, எனவே நாம் எழுதலாம். சிக்கலில் நீளம் அல்லது நேர அளவுகோல்கள் இல்லை என்பதால், ஒருவர் படிவத்தின் சுய-ஒத்த தீர்வைத் தேடலாம், எங்கே. முதல் இரண்டு சமன்பாடுகளும் பின்னர் பகா எண் வேறுபாடுகளைக் குறிக்கும் இடமாக மாறும். மற்றும் மட்டுமே கொண்ட ஒரு சமன்பாட்டைப் பெற இரண்டு சமன்பாடுகளுக்கும் இடையில் நாம் அகற்றலாம். ஐசென்ட்ரோபிக் நிலை காரணமாக, நாம் வெளிப்படுத்தலாம், அதாவது, நாம் மாற்றலாம். இது வழிவகுக்கிறது நிலையான குறிப்பிட்ட வெப்பங்களைக் கொண்ட பாலிட்ரோபிக் வாயுக்களுக்கு, நம்மிடம் உள்ளது. மேற்கண்ட சமன்பாடுகளின் தொகுப்பை பகுப்பாய்வு ரீதியாக தீர்க்க முடியாது, ஆனால் அவை எண்ணியல் ரீதியாக ஒருங்கிணைக்கப்பட வேண்டும். நிபந்தனைக்கு உட்படுத்தப்பட்ட வரம்பிற்கான தீர்வு கண்டுபிடிக்கப்பட வேண்டும் செயல்பாடு அதன் மதிப்பிலிருந்து பூஜ்ஜியத்திற்கு ஒரு வரையறுக்கப்பட்ட மதிப்பில் சலிப்பாகக் குறைவதைக் காணலாம், அங்கு பலவீனமான இடைநிறுத்தம் (அதாவது ஒரு செயல்பாடு தொடர்ச்சியானது, ஆனால் அதன் வழித்தோன்றல்கள் இல்லாமல் இருக்கலாம்) உள்ளது. வெடிப்பு முன் மற்றும் பின்தங்கிய பலவீனமான இடைநிறுத்தத்திற்கு இடையிலான பகுதி அரிதான செயல்பாடு (அல்லது விரிவாக்கம்) ஓட்டம் ஆகும். எல்லா இடங்களிலும் பலவீனமான இடைநிறுத்தத்திற்கு உட்புறம். பலவீனமான இடைநிறுத்தத்தின் இருப்பிடம் மேலே விவரிக்கப்பட்ட இரண்டாவது சமன்பாட்டிலிருந்து, அது எப்போது, என்பதைப் பின்பற்றுகிறது. இன்னும் துல்லியமாக, அந்த சமன்பாட்டை அஸ், மற்றும் குறைந்தால் என தோராயமாக மதிப்பிடலாம். மேற்கண்ட சமன்பாட்டின் இடது புறம் நேர்மறை முடிவிலியாக மாறினால் மட்டுமே முடியும். எனவே, மதிப்புக்குக் குறையும்போது, வாயு ஓய்வெடுக்கிறது (இதோ அதனுடன் தொடர்புடைய ஒலி வேகம்). எனவே, அரிதான செயல்பாட்டு இயக்கம் நிகழ்கிறது மற்றும் இதற்கு திரவ இயக்கம் இல்லை. பலவீனமான இடைநிறுத்தத்திற்கு அருகிலுள்ள நடத்தை இரண்டாவது சமன்பாட்டை மீண்டும் எழுதுங்கள் பலவீனமான இடைநிறுத்தத்தின் சுற்றுப்புறத்தில், முதல் வரிசைக்கான அளவுகள் (போன்றவை) மேலே உள்ள சமன்பாட்டை குறைக்கிறது. வேறு வார்த்தைகளில் கூறுவதானால், நிலையான சட்டகத்தில், இடையூறுகள் வேகத்தில் பரப்பப்படுகின்றன (மற்ற சாத்தியக்கூறுகள் இங்கே ஆர்வம் இல்லை என்றாலும்). வாயு ஓய்வில் இருந்தால், இடையூறு வேகம். இது ஒரு சாதாரண ஒலி அலை பரப்புதல் மட்டுமே. இருப்பினும் பூஜ்ஜியமற்றது ஆனால் ஒரு சிறிய அளவு என்றால், டெய்லர் தொடர் விரிவாக்கத்தைப் பயன்படுத்தி பெறப்பட்ட இடையூறு பரப்புதல் வேகத்திற்கான திருத்தத்தைக் கண்டறியலாம், அங்கு ஒரு நேர்மறை மாறிலி அவசியம் (சிறந்த வாயுவுக்கு, குறிப்பிட்ட வெப்ப விகிதம் எங்கே). இதன் பொருள் என்னவென்றால், மேலே உள்ள சமன்பாட்டை அதன் தீர்வு ஒரு மாறிலி எங்கே என்று எழுதலாம். இது வார இடைநிறுத்தத்தின் சுற்றுப்புறத்தில் எங்கே சிறியது என்பதை மறைமுகமாக தீர்மானிக்கிறது. இந்த சமன்பாடு,,, ஆனால் அனைத்து உயர்-வரிசை வழித்தோன்றல்களும் தொடர்ச்சியற்றவை என்பதைக் காட்டுகிறது. மேற்கண்ட சமன்பாட்டில், இடது புறத்திலிருந்தும் வலது புறத்திலிருந்தும் கழிக்கவும், இது ஒரு சிறிய அளவு என்றால் என்பதைக் குறிக்கிறது. இந்த உறவு சிறியது மட்டுமல்ல, அரிதான அலை முழுவதும் உள்ளது என்பதைக் காட்டலாம். வெடிப்பு முன் அருகே நடத்தை முதலில் உறவு பலவீனமான இடைநிறுத்தத்திற்கு அருகில் மட்டுமல்ல, பிராந்தியம் முழுவதும் செல்லுபடியாகும் என்பதைக் காண்பிப்போம். இந்த சமத்துவமின்மை பராமரிக்கப்படாவிட்டால், பலவீனமான இடைநிறுத்தத்திற்கும் வெடிப்பு முன்னுக்கும் இடையில் ஒரு புள்ளி இருக்க வேண்டும். இரண்டாவது ஆளும் சமன்பாடு இந்த கட்டத்தில் எல்லையற்றதாக இருக்க வேண்டும் என்பதைக் குறிக்கிறது. ஆளும் சமன்பாட்டின் இரண்டாவது வழித்தோன்றலை எடுத்துக்கொள்வதன் மூலம் பெறுவோம். இதன் விளைவாக வரும் சமன்பாட்டில், பெறுவதற்கான நிபந்தனையை விதிக்கவும். இது இந்த கட்டத்தில் அதிகபட்சத்தை அடைகிறது என்பதைக் குறிக்கிறது, இது கருதப்பட்ட அதிகபட்ச புள்ளியை விட அதிகமாக இருக்க முடியாது என்பதைக் குறிக்கிறது, இல்லையெனில் பல மதிப்புடையதாக இருக்கும். அதிகபட்ச புள்ளியை வெளிப்புற எல்லைக்கு (வெடிப்பு முன்) ஒத்திருக்கலாம். இதன் பொருள் என்னவென்றால், அது எல்லையில் மட்டுமே மறைந்துவிடும், மேலும் இது ஏற்கனவே பலவீனமான இடைநிறுத்தத்திற்கு அருகில் நேர்மறையாக இருப்பதாகவும், அது மறைந்துபோகக்கூடிய எல்லைகளைத் தவிர பிராந்தியத்தில் எல்லா இடங்களிலும் நேர்மறையாக இருப்பதாகவும் காட்டப்பட்டுள்ளது. வெடிப்பு முன் அருகே, நாம் நிபந்தனையை பூர்த்தி செய்ய வேண்டும் என்பதை நினைவில் கொள்க. செயல்பாட்டிற்காக மதிப்பிடப்பட்ட மதிப்பு, அதாவது, அதன் பின்னால் உள்ள வாயு வேகத்தைப் பொறுத்தவரை வெடிப்பு முன்புறத்தின் வேகத்தைத் தவிர வேறில்லை. ஒரு வெடிப்பு முனையைப் பொறுத்தவரை, நிபந்தனை எப்போதும் சந்திக்கப்பட வேண்டும், சாப்மேன்-ஜூகெட் வெடிப்புகளைக் குறிக்கும் சமத்துவ அடையாளம் மற்றும் அதிகப்படியான உந்துதல் வெடிப்புகளைக் குறிக்கும் ஏற்றத்தாழ்வுகள். புள்ளியை விவரிக்கும் பகுப்பாய்வு வெடிப்பு முன்புறத்துடன் ஒத்திருக்க வேண்டும். மேலும் காண்க டெய்லர்-வான் நியூமன்-செடோவ் குண்டுவெடிப்பு அலை குடர்லி-லாண்டாவ்-ஸ்டான்யுகோவிச் சிக்கல் குறிப்புகள் ஓட்டம் ஆட்சிகள் திரவ இயக்கவியல் எரிப்பு ஹைபர்போலிக் பகுதி வேறுபாடு சமன்பாடுகள்