Electron magnetic moment
અણુ ભૌતિકશાસ્ત્રમાં, ઇલેક્ટ્રોન ચુંબકીય ક્ષણ, અથવા વધુ સ્પષ્ટ રીતે ઇલેક્ટ્રોન ચુંબકીય દ્વિધ્રુવ ક્ષણ, એ સ્પિન અને વિદ્યુત ચાર્જના આંતરિક ગુણધર્મોના પરિણામે ઇલેક્ટ્રોનની ચુંબકીય ક્ષણ છે. બોહર મેગ્નેટોન (μB) ના એકમોમાં, તે એક એવું મૂલ્ય છે જે ઇલેક્ટ્રોન ચુંબકીય ક્ષણ (પ્રતીક μe) ની સાપેક્ષ ચોકસાઈ સાથે માપવામાં આવ્યું હતું. ઇલેક્ટ્રોનની ચુંબકીય ક્ષણ ઇલેક્ટ્રોન એ ચાર્જ સાથેનો ચાર્જ કણ છે-, જ્યાં પ્રાથમિક ચાર્જનો એકમ છે. તેની કોણીય ગતિ બે પ્રકારના પરિભ્રમણમાંથી આવે છેઃ સ્પિન અને ઓર્બિટલ ગતિ. શાસ્ત્રીય ઇલેક્ટ્રોડાયનેમિક્સમાંથી, વિદ્યુત ચાર્જનું ફરતું વિતરણ ચુંબકીય દ્વિધ્રુવ ઉત્પન્ન કરે છે, જેથી તે નાના બાર ચુંબકની જેમ વર્તે છે. એક પરિણામ એ છે કે બાહ્ય ચુંબકીય ક્ષેત્ર ઇલેક્ટ્રોન ચુંબકીય ક્ષણ પર ટોર્ક લગાવે છે જે ક્ષેત્રના સંદર્ભમાં આ દ્વિધ્રુવની દિશા પર આધાર રાખે છે. જો ઇલેક્ટ્રોનને ક્લાસિકલ રિજિડ બોડી તરીકે જોવામાં આવે જેમાં દળ અને ચાર્જ સમાન વિતરણ અને ગતિ ધરાવે છે જે કોણીય વેગ સાથે અક્ષની આસપાસ ફરે છે, તો તેની ચુંબકીય દ્વિધ્રુવ ક્ષણ આના દ્વારા આપવામાં આવે છેઃ જ્યાં e એ ઇલેક્ટ્રોન રેસ્ટ માસ છે. આ સમીકરણમાં કોણીય વેગ L સ્પિન કોણીય વેગ, ભ્રમણકક્ષાના કોણીય વેગ અથવા કુલ કોણીય વેગ હોઈ શકે છે. સાચા સ્પિન ચુંબકીય ક્ષણ અને આ મોડેલ દ્વારા આગાહી કરાયેલ વચ્ચેનો ગુણોત્તર એક પરિમાણહીન પરિબળ છે, જેને ઇલેક્ટ્રોન-પરિબળ તરીકે ઓળખવામાં આવે છેઃ ચુંબકીય ક્ષણને ઘટાડેલા પ્લાન્ક અચળાંક અને બોહર મેગ્નેટોન B ની દ્રષ્ટિએ વ્યક્ત કરવી સામાન્ય બાબત છેઃ કારણ કે ચુંબકીય ક્ષણને B ના એકમોમાં માપવામાં આવે છે, અનુરૂપ કોણીય વેગના એકમોમાં માપવામાં આવે છે. ઔપચારિક વ્યાખ્યા ચાર્જ અને દળના કેન્દ્ર જેવી શાસ્ત્રીય કલ્પનાઓ, જોકે, ક્વોન્ટમ પ્રાથમિક કણ માટે ચોક્કસ બનાવવી મુશ્કેલ છે. વ્યવહારમાં પ્રયોગવાદીઓ દ્વારા ઉપયોગમાં લેવાતી વ્યાખ્યા બે ઓન-શેલ સ્થિતિઓ વચ્ચે ઇલેક્ટ્રોમેગ્નેટિક કરંટ ઓપરેટરના મેટ્રિક્સ તત્વમાં દેખાતા ફોર્મ પરિબળોમાંથી આવે છે. અહીં અને ડીરાક સમીકરણના 4-સ્પિનોર સોલ્યુશનને સામાન્ય બનાવ્યું છે જેથી, અને તે કરંટથી ઇલેક્ટ્રોનમાં મોમેન્ટમ ટ્રાન્સફર છે. ફોર્મ ફેક્ટર એ ઇલેક્ટ્રોનનો ચાર્જ છે, તે તેની સ્થિર ચુંબકીય દ્વિધ્રુવ ક્ષણ છે, અને ઇલેક્ટ્રોનની વિદ્યુત દ્વિધ્રુવ ક્ષણની ઔપચારિક વ્યાખ્યા પ્રદાન કરે છે. બાકીનું ફોર્મ ફેક્ટર, જો શૂન્ય ન હોય તો, એનાપોલ મોમેન્ટ હશે. સ્પિન ચુંબકીય દ્વિધ્રુવ ક્ષણ સ્પિન ચુંબકીય ક્ષણ એ ઇલેક્ટ્રોન માટે આંતરિક છે. તે અહીં ઇલેક્ટ્રોન સ્પિન એંગ્યુલર મોમેન્ટમ છે. સ્પિન-ફેક્ટર લગભગ બે છેઃ બે નું પરિબળ સૂચવે છે કે ઇલેક્ટ્રોન ચાર્જ બોડીની જેમ ચુંબકીય ક્ષણ ઉત્પન્ન કરવામાં બમણું અસરકારક લાગે છે, જેના માટે દળ અને ચાર્જ વિતરણ સમાન હોય છે. સ્પિન ચુંબકીય દ્વિધ્રુવ ક્ષણ આશરે એક B છે કારણ કે અને ઇલેક્ટ્રોન એક સ્પિન-કણ () છેઃ ઇલેક્ટ્રોન ચુંબકીય ક્ષણનો ઘટક તે છે જ્યાં s એ સ્પિન ક્વોન્ટમ નંબર છે. નોંધ લો કે તે સ્પિન દ્વારા ગુણાકાર કરાયેલ નકારાત્મક અચળાંક છે, તેથી ચુંબકીય ક્ષણ સ્પિન કોણીય વેગના વિરોધી સમાંતર છે. સ્પિન જી-પરિબળ ડીરાક સમીકરણમાંથી આવે છે, જે ઇલેક્ટ્રોનના સ્પિનને તેના વિદ્યુતચુંબકીય ગુણધર્મો સાથે જોડતું મૂળભૂત સમીકરણ છે. ચુંબકીય ક્ષેત્રમાં ઇલેક્ટ્રોન માટે ડાયરેક સમીકરણને તેની બિન-સાપેક્ષવાદી મર્યાદા સુધી ઘટાડવાથી સુધારાત્મક શબ્દ સાથે શ્રોડિંગર સમીકરણ પ્રાપ્ત થાય છે, જે યોગ્ય ઊર્જા આપતા ચુંબકીય ક્ષેત્ર સાથે ઇલેક્ટ્રોનની આંતરિક ચુંબકીય ક્ષણની ક્રિયાપ્રતિક્રિયાને ધ્યાનમાં લે છે. ઇલેક્ટ્રોન સ્પિન માટે, સ્પિન-ફેક્ટર માટેનું સૌથી સચોટ મૂલ્ય પ્રાયોગિક રીતે મૂલ્ય હોવાનું નક્કી કરવામાં આવ્યું છે નોંધ કરો કે આ ડાયરેક સમીકરણના મૂલ્યથી માત્ર નજીવું અલગ છે. નાના સુધારાને ઇલેક્ટ્રોનની વિસંગત ચુંબકીય દ્વિધ્રુવ ક્ષણ તરીકે ઓળખવામાં આવે છે; તે ક્વોન્ટમ ઇલેક્ટ્રોડાયનેમિક્સમાં વર્ચ્યુઅલ ફોટોન સાથે ઇલેક્ટ્રોનની ક્રિયાપ્રતિક્રિયામાંથી ઉદભવે છે. ક્વોન્ટમ ઇલેક્ટ્રોડાયનેમિક્સ સિદ્ધાંતનો વિજય એ ઇલેક્ટ્રોન જી-પરિબળની સચોટ આગાહી છે. ઇલેક્ટ્રોન મેગ્નેટિક મોમેન્ટ માટેનું CODATA મૂલ્ય ઓર્બિટલ મેગ્નેટિક ડાયપોલ મોમેન્ટ છે ન્યુક્લિયસ જેવા અન્ય પદાર્થ દ્વારા અક્ષની આસપાસ ઇલેક્ટ્રોનની ક્રાંતિ, ઓર્બિટલ મેગ્નેટિક ડાયપોલ મોમેન્ટને જન્મ આપે છે. ધારો કે ભ્રમણકક્ષાની ગતિ માટે કોણીય વેગ છે. પછી ઓર્બિટલ મેગ્નેટિક ડાયપોલ મોમેન્ટ છે અહીં L એ ઇલેક્ટ્રોન ઓર્બિટલ-ફેક્ટર છે અને B એ બોર મેગ્નેટોન છે. ક્લાસિકલ જાઇરોમેગ્નેટિક રેશિયોના વ્યુત્પત્તિને અનુરૂપ ક્વોન્ટમ-મિકેનિકલ દલીલ દ્વારા L નું મૂલ્ય બરાબર એક બરાબર છે. કુલ ચુંબકીય દ્વિધ્રુવ ક્ષણ ઇલેક્ટ્રોનના સ્પિન અને ઓર્બિટલ એંગ્યુલર મોમેન્ટા બંનેના પરિણામે કુલ ચુંબકીય દ્વિધ્રુવ ક્ષણ સમાન સમીકરણ દ્વારા કુલ કોણીય ગતિ સાથે સંબંધિત છેઃ-પરિબળ J ને લેન્ડ જી-પરિબળ તરીકે ઓળખવામાં આવે છે, જે ક્વોન્ટમ મિકેનિક્સ દ્વારા L અને S સાથે સંબંધિત હોઈ શકે છે. વિગતો માટે લેન્ડ જી-પરિબળ જુઓ. ઉદાહરણોઃ હાઇડ્રોજન અણુ હાઇડ્રોજન અણુ માટે, પરમાણુ ભ્રમણકક્ષામાં આવેલો ઇલેક્ટ્રોન, ચુંબકીય દ્વિધ્રુવ ક્ષણ આ રીતે આપવામાં આવે છે અહીં ભ્રમણકક્ષાનું કોણીય વેગ છે,,, અને તે અનુક્રમે મુખ્ય, અઝીમુથલ અને ચુંબકીય ક્વોન્ટમ સંખ્યાઓ છે. ચુંબકીય ક્વોન્ટમ નંબર l ધરાવતા ઇલેક્ટ્રોન માટે ભ્રમણકક્ષાના ચુંબકીય દ્વિધ્રુવ ક્ષણનો ઘટક ઇતિહાસ દ્વારા આપવામાં આવ્યો છે ઇલેક્ટ્રોન ચુંબકીય ક્ષણ આંતરિક રીતે ઇલેક્ટ્રોન સ્પિન સાથે જોડાયેલી છે અને વીસમી સદીની શરૂઆતમાં અણુના પ્રારંભિક નમૂનાઓ દરમિયાન સૌપ્રથમ ધારણા કરવામાં આવી હતી. ઇલેક્ટ્રોન સ્પિનનો વિચાર સૌપ્રથમ રજૂ કરનાર આર્થર કોમ્પટન હતા જેમણે એક્સ-રે સાથે લોહચુંબકીય પદાર્થોની તપાસ પરના તેમના 1921ના પેપરમાં જણાવ્યું હતું. કોમ્પટનના લેખમાં, તેમણે લખ્યુંઃ "કદાચ પ્રાથમિક ચુંબકની પ્રકૃતિનો સૌથી કુદરતી અને ચોક્કસપણે સૌથી સામાન્ય રીતે સ્વીકૃત દ્રષ્ટિકોણ એ છે કે અણુની અંદરની ભ્રમણકક્ષામાં ઇલેક્ટ્રોનની ક્રાંતિ અણુને સંપૂર્ણ રીતે નાના કાયમી ચુંબકના ગુણધર્મો આપે છે". તે જ વર્ષે ઓટ્ટો સ્ટર્ને પાછળથી સ્ટર્ન-ગેર્લાચ પ્રયોગ તરીકે ઓળખાતા એક પ્રયોગની દરખાસ્ત કરી હતી જેમાં ચુંબકીય ક્ષેત્રમાં ચાંદીના અણુઓ વિતરણની વિરુદ્ધ દિશામાં વિક્ષેપિત થયા હતા. આ 1925 પહેલાનો સમયગાળો તેના શાસ્ત્રીય લંબગોળ ઇલેક્ટ્રોન ભ્રમણકક્ષાઓ સાથે અણુના બોહર-સોમરફેલ્ડ મોડેલ પર બાંધવામાં આવેલા જૂના ક્વોન્ટમ સિદ્ધાંતને ચિહ્નિત કરે છે. 1916 અને 1925 વચ્ચેના સમયગાળા દરમિયાન, સામયિક કોષ્ટકમાં ઇલેક્ટ્રોનની ગોઠવણી અંગે ઘણી પ્રગતિ થઈ રહી હતી. બોહર અણુમાં ઝીમેનની અસરને સમજાવવા માટે, સોમરફેલ્ડે દરખાસ્ત કરી હતી કે ઇલેક્ટ્રોન ત્રણ 'ક્વોન્ટમ સંખ્યાઓ', n, k અને m પર આધારિત હશે, જે ભ્રમણકક્ષાના કદ, ભ્રમણકક્ષાના આકાર અને ભ્રમણકક્ષા જે દિશામાં નિર્દેશ કરી રહી હતી તેનું વર્ણન કરે છે. ઇરવિંગ લેંગમુઇરે તેમના 1919 ના પેપરમાં તેમના શેલોમાં ઇલેક્ટ્રોન અંગે સમજાવ્યું હતું, "રાયડબર્ગે ધ્યાન દોર્યું છે કે આ સંખ્યાઓ શ્રેણીમાંથી મેળવવામાં આવી છે. પરિબળ બે તમામ સ્થિર અણુઓ માટે મૂળભૂત બે ગણી સમપ્રમાણતા સૂચવે છે. આ રૂપરેખાંકન એડમન્ડ સ્ટોનર દ્વારા ઓક્ટોબર 1924માં ફિલોસોફિકલ મેગેઝિનમાં પ્રકાશિત તેમના પેપર 'ધ ડિસ્ટ્રિબ્યુશન ઓફ ઇલેક્ટ્રોન અમોંગ એટોમિક લેવલ' માં અપનાવવામાં આવ્યું હતું. વોલ્ફગેંગ પાઉલીએ ધારણા કરી હતી કે આ માટે બે-મૂલ્ય ધરાવતી ચોથી ક્વોન્ટમ સંખ્યાની જરૂર છે. પાઉલી અને ડીરાક સિદ્ધાંતોમાં ઇલેક્ટ્રોન સ્પિન અહીંથી શરૂ કરીને ઇલેક્ટ્રોનનો ચાર્જ છે. અર્ધ-સંકલિત સ્પિન રજૂ કરવાની જરૂરિયાત પ્રાયોગિક રીતે સ્ટર્ન-ગેર્લાચ પ્રયોગના પરિણામો પર પાછા જાય છે. અણુનો બીમ મજબૂત બિન-સમાન ચુંબકીય ક્ષેત્રમાંથી પસાર થાય છે, જે પછી અણુઓના આંતરિક કોણીય વેગના આધારે ભાગોમાં વિભાજિત થાય છે. એવું જાણવા મળ્યું હતું કે ચાંદીના અણુઓ માટે, બીમ બે ભાગમાં વહેંચાયેલો હતો-જમીનની સ્થિતિ તેથી અભિન્ન ન હોઈ શકે, કારણ કે જો અણુઓની આંતરિક કોણીય ગતિ શક્ય તેટલી નાની હોય તો પણ, બીમ 3 ભાગોમાં વહેંચાયેલી હશે, જે = −1,0 અને + 1 ધરાવતા અણુઓને અનુરૂપ હશે. નિષ્કર્ષ એ છે કે ચાંદીના અણુઓમાં ચોખ્ખો આંતરિક કોણીય વેગ હોય છે. પાઉલીએ એક સિદ્ધાંતની સ્થાપના કરી જેણે હેમિલ્ટોનિયનમાં બે-ઘટક તરંગ કાર્ય અને અનુરૂપ સુધારણા શબ્દ રજૂ કરીને આ વિભાજનને સમજાવ્યું, જે લાગુ કરેલા ચુંબકીય ક્ષેત્રમાં આ તરંગ કાર્યના અર્ધ-શાસ્ત્રીય જોડાણનું પ્રતિનિધિત્વ કરે છે, જેમ કેઃ અહીં ચુંબકીય વેક્ટર સંભવિતતા અને વિદ્યુત સંભવિતતા છે, જે બંને વિદ્યુતચુંબકીય ક્ષેત્રનું પ્રતિનિધિત્વ કરે છે, અને = (,,) પાઉલી મેટ્રિસીસ છે. પ્રથમ પદને ચોરસ કરવા પર, ચુંબકીય ક્ષેત્ર સાથે શેષ ક્રિયાપ્રતિક્રિયા જોવા મળે છે, સાથે સાથે લાગુ ક્ષેત્ર સાથે ક્રિયાપ્રતિક્રિયા કરતા ચાર્જ કણના સામાન્ય શાસ્ત્રીય હેમિલ્ટોનિયન સાથેઃ આ હેમિલ્ટોનિયન હવે 2 × 2 મેટ્રિક્સ છે, તેથી તેના પર આધારિત શ્રોડિન્જર સમીકરણમાં બે-ઘટક તરંગ કાર્યનો ઉપયોગ કરવો આવશ્યક છે. પાઉલીએ 2×2 સિગ્મા મેટ્રિક્સને શુદ્ધ ઘટનાશાસ્ત્ર તરીકે રજૂ કર્યા હતા-ડીરાક પાસે હવે એક સૈદ્ધાંતિક દલીલ હતી જે સૂચવે છે કે સ્પિન કોઈક રીતે ક્વોન્ટમ મિકેનિક્સમાં સાપેક્ષતાના સમાવેશનું પરિણામ હતું. ડાયરેક સમીકરણમાં બાહ્ય વિદ્યુતચુંબકીય 4-ક્ષમતાને સમાન રીતે રજૂ કરવા પર, જેને ન્યૂનતમ જોડાણ તરીકે ઓળખવામાં આવે છે, તે સ્વરૂપ લે છે (કુદરતી એકમોમાં = = 1) જ્યાં ગામા મેટ્રિક્સ (ડાયરેક મેટ્રિક્સ તરીકે ઓળખાય છે) છે અને તે કાલ્પનિક એકમ છે. ડીરાક ઓપરેટરની બીજી એપ્લિકેશન હવે પૌલી શબ્દને બરાબર પહેલાની જેમ જ પુનઃઉત્પાદિત કરશે, કારણ કે અવકાશી ડીરાક મેટ્રિસીસનો ગુણાકાર, પૌલી મેટ્રિસીસ જેવા જ વર્ગ અને પરિવર્તન ગુણધર્મો ધરાવે છે. વધુમાં, પાઉલીના નવા શબ્દની સામે ઊભેલા ઇલેક્ટ્રોનના જાઇરોમેગ્નેટિક ગુણોત્તરનું મૂલ્ય, પ્રથમ સિદ્ધાંતો પરથી સમજાવવામાં આવ્યું છે. આ ડીરાક સમીકરણની એક મોટી સિદ્ધિ હતી અને ભૌતિકશાસ્ત્રીઓને તેની એકંદર ચોકસાઈમાં મોટો વિશ્વાસ આપ્યો હતો. પાઉલી સિદ્ધાંતને નીચેની રીતે ડીરાક સિદ્ધાંતની નીચી ઊર્જા મર્યાદા તરીકે જોઈ શકાય છે. પ્રથમ સમીકરણ પુનઃસ્થાપિત એકમો સાથે 2-સ્પિનરો માટે યુગ્મિત સમીકરણોના સ્વરૂપમાં લખવામાં આવે છેઃ તેથી એમ ધારીએ કે ક્ષેત્ર નબળું છે અને ઇલેક્ટ્રોનની ગતિ બિન-સાપેક્ષવાદી છે, આપણી પાસે ઇલેક્ટ્રોનની કુલ ઊર્જા લગભગ તેની આરામ ઊર્જા જેટલી છે, અને શાસ્ત્રીય મૂલ્યમાં ઘટતી ગતિ છે, અને તેથી બીજું સમીકરણ લખી શકાય છે જે ક્રમમાં છે-આમ લાક્ષણિક ઊર્જા અને વેગ પર, પ્રમાણભૂત રજૂઆતમાં ડીરાક સ્પિનોરના નીચેના ઘટકો ટોચના ઘટકોની તુલનામાં ખૂબ દબાવી દેવામાં આવે છે. આ અભિવ્યક્તિને પ્રથમ સમીકરણમાં બદલીને થોડી પુનઃરચના પછી મળે છે ડાબી બાજુનો સંચાલક તેની વિશ્રામ ઊર્જા દ્વારા ઘટાડેલી કણ ઊર્જાને રજૂ કરે છે, જે માત્ર શાસ્ત્રીય ઊર્જા છે, તેથી જો આપણે તેના 2-સ્પિનોરને બિન-સાપેક્ષ અંદાજમાં ડીરાક સ્પિનોરના ટોચના ઘટકો સાથે ઓળખીએ તો આપણે પૌલીનો સિદ્ધાંત પુનઃપ્રાપ્ત કરીએ છીએ. વધુ અંદાજ શ્રોડિંગર સમીકરણને પાઉલી સિદ્ધાંતની મર્યાદા તરીકે આપે છે. આમ શ્રોડિંગર સમીકરણને ડીરાક સમીકરણના અત્યાર સુધીના બિન-સાપેક્ષ અંદાજ તરીકે જોવામાં આવી શકે છે જ્યારે કોઈ સ્પિનની અવગણના કરી શકે છે અને માત્ર ઓછી ઊર્જા અને વેગ પર જ કામ કરી શકે છે. આ નવા સમીકરણ માટે પણ એક મહાન વિજય હતો, કારણ કે તે તેમાં દેખાતા રહસ્યમય અને જટિલ તરંગ કાર્યની જરૂરિયાતને ડીરાક બીજગણિત દ્વારા અવકાશ-સમયની ભૂમિતિમાં શોધી કાઢે છે. તે એ પણ પ્રકાશિત કરે છે કે શા માટે શ્રોડિંગર સમીકરણ, સપાટી પર પ્રસરણ સમીકરણના સ્વરૂપમાં હોવા છતાં, વાસ્તવમાં તરંગોના પ્રસારને રજૂ કરે છે. તેના પર ભાર મૂકવો જોઈએ કે મોટા અને નાના ઘટકોમાં ડીરાક સ્પિનોરનું આ વિભાજન સ્પષ્ટપણે ઓછી ઊર્જાના અંદાજ પર આધાર રાખે છે. સમગ્ર ડીરાક સ્પિનોર એક ઈરીડ્યુસિબલ હોલનું પ્રતિનિધિત્વ કરે છે, અને પાઉલી સિદ્ધાંત પર પહોંચવા માટે આપણે હમણાં જ જે ઘટકોની અવગણના કરી છે તે સાપેક્ષવાદી શાસનમાં નવી ઘટના લાવશે-એન્ટિમેટર અને કણોની રચના અને વિનાશનો વિચાર. સામાન્ય કિસ્સામાં (જો વિદ્યુતચુંબકીય ક્ષેત્રનું ચોક્કસ રેખીય કાર્ય એકસરખું અદૃશ્ય ન થાય), તો ડીરાક સમીકરણમાં સ્પિનોર કાર્યના ચાર ઘટકોમાંથી ત્રણને બીજગણિત રીતે દૂર કરી શકાય છે, જે માત્ર એક ઘટક માટે સમકક્ષ ચોથા ક્રમના આંશિક વિભેદક સમીકરણ આપે છે. વધુમાં, આ બાકીના ઘટકને ગેજ પરિવર્તન દ્વારા વાસ્તવિક બનાવી શકાય છે. માપન ઇલેક્ટ્રોનની વિસંગત ચુંબકીય ક્ષણનું અસ્તિત્વ ચુંબકીય પ્રતિધ્વનિ પદ્ધતિ દ્વારા પ્રાયોગિક રીતે શોધી કાઢવામાં આવ્યું છે. આ કેટલાક સંક્રમણો માટે માપવામાં આવેલી પ્રતિધ્વનિ આવર્તનનો ઉપયોગ કરીને પ્રોટિયમ અને ડ્યુટેરિયમના અણુઓમાં ઇલેક્ટ્રોન શેલ ઊર્જાના સ્તરોના હાયપરફાઇન વિભાજનને નિર્ધારિત કરવાની મંજૂરી આપે છે. ઇલેક્ટ્રોનની ચુંબકીય ક્ષણને એક-ઇલેક્ટ્રોન ક્વોન્ટમ સાયક્લોટ્રોન અને ક્વોન્ટમ નોનડેમોલિશન સ્પેક્ટ્રોસ્કોપીનો ઉપયોગ કરીને માપવામાં આવી છે. ઇલેક્ટ્રોનની સ્પિન આવર્તન-પરિબળ દ્વારા નક્કી થાય છે. સ્પિન (ભૌતિકશાસ્ત્ર) ઇલેક્ટ્રોન અવક્ષેપણ બોહર મેગ્નેટોન ન્યુક્લિયર મેગ્નેટિક મોમેન્ટ ન્યુક્લિયન મેગ્નેટિક મોમેન્ટ વિસંગત મેગ્નેટિક ડાયપોલ મોમેન્ટ ઇલેક્ટ્રોન ઇલેક્ટ્રિક ડાયપોલ મોમેન્ટ ફાઇન સ્ટ્રક્ચર હાયપરફાઇન સ્ટ્રક્ચર સંદર્ભો ગ્રંથસૂચિ અણુ ભૌતિકશાસ્ત્ર ઇલેક્ટ્રિક ડાયપોલ મોમેન્ટ મેગ્નેટિક મોમેન્ટ કણ ભૌતિકશાસ્ત્ર ભૌતિક સ્થિરાંકો