Zeldovich spontaneous wave
ઝેલ્ડોવિચ સ્વયંસ્ફુરિત તરંગ, જેને ઝેલ્ડોવિચ ગ્રેડિયન્ટ મિકેનિઝમ તરીકે પણ ઓળખવામાં આવે છે, તે એક પ્રતિક્રિયા તરંગ છે જે વિવિધ પ્રવાહી તત્વો વચ્ચે કોઈ ક્રિયાપ્રતિક્રિયા ન હોય ત્યારે બિન-સમાન પ્રારંભિક તાપમાન વિતરણ સાથે પ્રતિક્રિયા માધ્યમમાં સ્વયંભૂ પ્રસરે છે. આ ખ્યાલ યાકોવ ઝેલ્ડોવિચ દ્વારા 1980 માં રજૂ કરવામાં આવ્યો હતો, જે તેમના સહકાર્યકરો સાથેના અગાઉના કાર્ય પર આધારિત હતો. સ્વયંસ્ફુરિત તરંગ અન્ય બે પરંપરાગત દહન તરંગો, એટલે કે સબસોનિક ડિફ્લેગ્રેશન અને સુપરસોનિક વિસ્ફોટથી અલગ છે. આ તરંગ, સખત રીતે અવાસ્તવિક હોવા છતાં કારણ કે ગેસડાયનેમિક અસરોની અવગણના કરવામાં આવે છે, ઘણીવાર ડિફ્લેગ્રેશન ટુ ડિટોનેશન ટ્રાન્ઝીશન (ડીડીટી) ની હજી સુધી વણઉકેલાયેલી સમસ્યાને સમજાવવા માટે ટાંકવામાં આવે છે. સ્વયંસ્ફુરિત તરંગ પાછળની પદ્ધતિને અવકાશી તાપમાનના ઢાળ નાના હોય અથવા ઓછામાં ઓછા તે પૂરતા પ્રમાણમાં મોટા ન હોય (મોટા તાપમાનના ઢાળ દેખીતી રીતે ઉષ્મા વહન દ્વારા નજીકના પ્રવાહી તત્વો વચ્ચેની ક્રિયાપ્રતિક્રિયા તરફ દોરી જશે) જેવા બિન-સમાન તાપમાન વિતરણ સાથે પ્રતિક્રિયા માધ્યમને ધ્યાનમાં લઈને સહેલાઈથી સમજાવવામાં આવે છે. ચોક્કસ તાપમાન મૂલ્ય સાથે દરેક પ્રવાહી તત્વને અનુરૂપ, એક એડિયાબેટિક ઇન્ડક્શન સમયગાળો હોય છે, જે કોઈ પણ ગરમી ગુમાવવાની પદ્ધતિની ગેરહાજરીમાં થર્મલ વિસ્ફોટમાંથી પસાર થવામાં લે છે. આમ, દરેક પ્રવાહી તત્વ ચોક્કસ સમયે થર્મલ વિસ્ફોટમાંથી પસાર થશે જાણે કે તે બાકીના ગેસથી અલગ હોય. આ ક્રમિક સ્વ-ઇગ્નીશનના ક્રમને અમુક પ્રકારની પ્રતિક્રિયા ફ્રન્ટ અને ટ્રેક તરીકે ઓળખી શકાય છે. સ્વયંસ્ફુરિત તરંગ પ્રારંભિક સ્થિતિથી પ્રભાવિત હોય છે અને થર્મલ વાહકતા અને અવાજની ગતિથી સ્વતંત્ર હોય છે. સ્વયંસ્ફુરિત પ્રતિક્રિયા તરંગનું વર્ણન ચાલો પ્રારંભિક તાપમાન વિતરણ હોઈએ, જે બિન તુચ્છ છે, જે સૂચવે છે કે અવકાશમાં વિવિધ બિંદુઓ પર રાસાયણિક પ્રતિક્રિયાઓ વિવિધ દરે આગળ વધે છે. આ વિતરણ માટે, આપણે કાર્યને જોડી શકીએ છીએ, જ્યાં એડિયાબેટિક ઇન્ડક્શન સમયગાળો છે. હવે, અવકાશમાં કેટલીક સપાટીને વ્યાખ્યાયિત કરો; ધારો કે જો, તો પછી કેટલાક અચળાંક માટે આ સપાટી-સમતલની સમાંતર હશે. સમય પસાર થવા સાથે આ સપાટીની સ્થિતિના પરિવર્તનની તપાસ કરો આમાંથી, આપણે સ્વયંસ્ફુરિત મોરચાની દિશા અને પ્રસારની ગતિ સરળતાથી મેળવી શકીએ છીએ. તરંગની દિશા આ સપાટી માટે સ્પષ્ટ રીતે સામાન્ય છે જે આના દ્વારા આપવામાં આવે છે અને પ્રસારનો દર એ ઢાળના વ્યસ્ત પરિમાણ જેટલું જ છેઃ નોંધ લો કે વિવિધ સ્થળોએ એડિયાબેટિક થર્મલ રનવે આકસ્મિક રીતે જોડાયેલા બનાવો નથી અને તેથી સિદ્ધાંતમાં, કોઈપણ હકારાત્મક મૂલ્ય ધારણ કરી શકે છે. ડિફ્લેગ્રેશન ઝડપ, ધ્વનિની ઝડપ અને ચેપમેન-જુગેટ વિસ્ફોટ તરંગની ઝડપ જેવી અન્ય સંબંધિત ગતિઓ સાથે સરખામણી કરીને, આપણે વિવિધ પ્રથાઓને ઓળખી શકીએ છીએઃ ક્યારે, સ્વયંસ્ફુરિત તરંગ શક્ય નથી. ધારો કે કોઈ સમયે પ્રવાહી તત્વ માટે ઝડપી પ્રતિક્રિયા. સ્વયંસ્ફુરિત તરંગ એક સમયે પ્રથમથી અલગ અંતર પર સ્થિત અડીને આવેલા તત્વ સુધી પહોંચે છે. જો કે, આ તરંગ આવે તે પહેલાં, ડિફ્લેગ્રેશન તરંગ દ્વારા ગરમીનું વહન આવી ગયું હોત અને રાસાયણિક પ્રતિક્રિયા શરૂ થઈ ગઈ હોત. આમ, આ કિસ્સામાં ઉષ્માનું વહન નગણ્ય નથી અને તેથી સ્વયંસ્ફુરિત તરંગ શક્ય નથી. હવે આ કેસનો વિચાર કરો. સ્વયંસ્ફુરિત તરંગ પૂરતા પ્રમાણમાં ઝડપથી પ્રસરે છે જેથી ગરમીનું વહન નજીવી હોય. વધુમાં, કારણ કે, ગેસ માધ્યમ પાસે તે ગેસની ગતિમાં દબાણને સરખાવવા માટે પૂરતો સમય હોય છે જે હંમેશા સબસોનિક હોય છે. એડિયાબેટિક ઇન્ડક્શન સમયગાળા પર ગેસની ગતિની વિપરીત અસર નજીવી છે. ગાણિતિક રીતે, આ શાસન કેપીપી શાસન જેવું જ છે. હવે ચાલો આપણે કેસ પર વિચાર કરીએ. ગેસના દબાણમાં સરખાવવા માટે પૂરતો સમય હોતો નથી અને આમ આઘાત તરંગ રચાય છે જે અમુક ક્ષણિક ઉત્ક્રાંતિ પછી વિસ્ફોટ તરંગમાં પરિવર્તિત થાય છે. આ શાસનને ઝેલ્ડોવિચની ઢાળ પદ્ધતિ તરીકે ઓળખવામાં આવે છે જે ડીડીટીને સમજાવે છે. છેવટે, વિચાર કરો. આ શાસન નબળા વિસ્ફોટ તરંગ જેવું જ છે (આવા તરંગો દહન પ્રણાલીઓમાં પ્રાયોગિક રીતે જોવામાં આવતા નથી, જોકે સૈદ્ધાંતિક રીતે, તેને મંજૂરી છે) જેમાં તરંગ પાછળનું દબાણ ચેપમેન-જુગેટ તરંગ કરતાં ઓછું હોય છે. સંદર્ભો દહન