P-nuclei
পি-নিউক্লিয়াস (পি মানে প্রোটন সমৃদ্ধ) হল নির্দিষ্ট প্রোটন সমৃদ্ধ, সেলেনিয়াম এবং পারদের মধ্যে কিছু উপাদানের প্রাকৃতিকভাবে উপস্থিত আইসোটোপ যা এস-বা আর-প্রক্রিয়াতে তৈরি করা যায় না। সংজ্ঞা বার্বিজ, বার্বিজ, ফাউলার এবং হোয়েল (1957) এবং এ. জি. ডব্লিউ. ক্যামেরন (1957)-এর ধ্রুপদী, যুগান্তকারী কাজগুলি দেখায় যে কীভাবে লোহার উপাদানের বাইরে প্রাকৃতিকভাবে ঘটে যাওয়া বেশিরভাগ নিউক্লাইড দুটি ধরণের নিউট্রন ক্যাপচার প্রক্রিয়াতে তৈরি করা যেতে পারে, এস-এবং আর-প্রক্রিয়া। প্রকৃতিতে পাওয়া কিছু প্রোটন সমৃদ্ধ নিউক্লাইড এই প্রক্রিয়াগুলিতে পৌঁছায় না এবং তাই সেগুলিকে সংশ্লেষ করার জন্য কমপক্ষে একটি অতিরিক্ত প্রক্রিয়া প্রয়োজন। এই নিউক্লিয়াগুলিকে পি-নিউক্লিয়াস বলা হয়। যেহেতু পি-নিউক্লিয়াসের সংজ্ঞা এস-এবং আর-প্রক্রিয়ার বর্তমান জ্ঞানের উপর নির্ভর করে (নিউক্লিওসিনথেসিসও দেখুন), তাই 35 পি-নিউক্লিয়াসের মূল তালিকাটি বছরের পর বছর ধরে সংশোধন করা যেতে পারে, যা নীচের সারণিতে নির্দেশিত হয়েছে। উদাহরণস্বরূপ, আজ এটি স্বীকৃত যে 152জিডি এবং 164ইআর-এর প্রাচুর্যে এস-প্রক্রিয়া থেকে কমপক্ষে শক্তিশালী অবদান রয়েছে। এটি 113ইন এবং 115এসএন-এর ক্ষেত্রেও প্রযোজ্য বলে মনে হয়, যা অতিরিক্তভাবে অল্প পরিমাণে আর-প্রক্রিয়াতে তৈরি করা যেতে পারে। প্রাকৃতিক ঘটনা দীর্ঘস্থায়ী রেডিওনিউক্লাইড 92এনবি, 97টিসি, 98টিসি এবং 146এসএম ধ্রুপদীভাবে সংজ্ঞায়িত পি-নিউক্লিয়াসের মধ্যে নেই কারণ তারা আর পৃথিবীতে প্রাকৃতিকভাবে ঘটে না। উপরের সংজ্ঞা অনুসারে, এগুলি পি-নিউক্লিয়াসও কারণ এগুলি এস-বা আর-প্রক্রিয়াতে তৈরি করা যায় না। প্রিসোলার শস্যগুলিতে তাদের ক্ষয় পণ্যগুলির আবিষ্কার থেকে এটি অনুমান করা যেতে পারে যে সৌর নীহারিকায় কমপক্ষে 92Nb এবং 146Sm উপস্থিত ছিল। এটি সৌরজগত গঠনের আগে এই পি-নিউক্লিয়াসের সর্বশেষ উৎপাদনের সময় অনুমান করার সম্ভাবনা প্রদান করে। পি-নিউক্লিয়াস খুব বিরল। একটি মৌলের যে আইসোটোপগুলি পি-নিউক্লিয়াস, সেগুলি সাধারণত একই মৌলের অন্যান্য আইসোটোপগুলির তুলনায় দশ থেকে এক হাজার গুণক দ্বারা কম প্রাচুর্যযুক্ত। পি-নিউক্লিয়াসের প্রাচুর্য কেবল ভূ-রাসায়নিক তদন্তে এবং উল্কাপাতের উপাদান এবং প্রাক-সৌর কণিকার বিশ্লেষণের মাধ্যমে নির্ধারণ করা যেতে পারে। তারা নাক্ষত্রিক বর্ণালীতে চিহ্নিত করা যায় না। অতএব, পি-প্রাচুর্যের জ্ঞান সৌরজগতের মধ্যে সীমাবদ্ধ এবং পি-নিউক্লিয়াসের সৌর প্রাচুর্য মিল্কিওয়ের জন্য সাধারণ কিনা তা অজানা। পি-নিউক্লিয়াসের তালিকা পি-নিউক্লিয়াসের উৎপত্তি পি-নিউক্লিয়াসের জ্যোতিঃপদার্থিক উৎপাদন এখনও সম্পূর্ণরূপে বোঝা যায় নি। বর্তমান কম্পিউটার সিমুলেশন অনুসারে, কোর-পতন সুপারনোভাতে পছন্দের γ-প্রক্রিয়া (নীচে দেখুন) পর্যাপ্ত পরিমাণে সমস্ত পি-নিউক্লিয়াস তৈরি করতে পারে না। এই কারণেই অতিরিক্ত উৎপাদন প্রক্রিয়া এবং অ্যাস্ট্রোফিজিক্যাল সাইটগুলি তদন্তের অধীনে রয়েছে, যা নীচে বর্ণিত হয়েছে। এটিও অনুমানযোগ্য যে সমস্ত পি-নিউক্লিয়াসের জন্য দায়ী কেবল একটি প্রক্রিয়া নয়, তবে বেশ কয়েকটি জ্যোতিঃপদার্থিক স্থানে বিভিন্ন প্রক্রিয়া পি-নিউক্লিয়াসের নির্দিষ্ট পরিসর তৈরি করে। পি-নিউক্লিয়াস তৈরির প্রাসঙ্গিক প্রক্রিয়াগুলির সন্ধানে, সাধারণ উপায় হল সম্ভাব্য উৎপাদন প্রক্রিয়া (প্রক্রিয়া) চিহ্নিত করা এবং তারপরে বিভিন্ন জ্যোতিঃপদার্থিক স্থানে তাদের সম্ভাব্য উপলব্ধি অনুসন্ধান করা। নীচের আলোচনায় একই যুক্তি প্রয়োগ করা হয়েছে। পি-নিউক্লাইড উৎপাদনের মূল বিষয়গুলি নীতিগতভাবে, প্রোটন-সমৃদ্ধ নিউক্লাইড উৎপাদনের দুটি উপায় রয়েছেঃ একটি নিউক্লাইডে ধারাবাহিকভাবে প্রোটন যোগ করে (এগুলি হল প্রকারের পারমাণবিক বিক্রিয়া (পি, γ)) অথবা একটি নিউক্লিয়াস থেকে নিউট্রন অপসারণ করে প্রকারের (γ, এন) আলোক বিভাজন ক্রমের মাধ্যমে। জ্যোতিঃপদার্থিক পরিবেশে প্রোটন ক্যাপচারের মাধ্যমে পি-নিউক্লিয়াস পাওয়া কঠিন কারণ প্রোটন সংখ্যা বৃদ্ধির সাথে সাথে নিউক্লিয়াসের কুলম্ব বাধা বৃদ্ধি পায়। কুলম্ব বাধা বেশি হলে একটি প্রোটনের পারমাণবিক নিউক্লিয়াসে অন্তর্ভুক্ত (ধারণ) হওয়ার জন্য আরও বেশি শক্তির প্রয়োজন হয়। প্রোটনগুলির উপলব্ধ গড় শক্তি নাক্ষত্রিক প্লাজমার তাপমাত্রা দ্বারা নির্ধারিত হয়। তবে, তাপমাত্রা বৃদ্ধি (γ, p) আলোক বিভাজনকে ত্বরান্বিত করে যা (p, γ) ক্যাপচারকে প্রতিহত করে। এটি এড়ানোর একমাত্র বিকল্প হ 'ল খুব বেশি সংখ্যক প্রোটন উপলব্ধ করা যাতে প্রতি সেকেন্ডে ক্যাপচারের কার্যকর সংখ্যা কম তাপমাত্রায়ও বেশি হয়। চরম ক্ষেত্রে (নীচে আলোচনা করা হয়েছে) এটি অত্যন্ত স্বল্পস্থায়ী রেডিওনিউক্লাইডের সংশ্লেষণের দিকে পরিচালিত করে যা ক্যাপচার বন্ধ হওয়ার পরেই স্থিতিশীল নিউক্লাইডে ক্ষয় হয়। পি-নিউক্লিয়াসের সম্ভাব্য উৎপাদন পদ্ধতির সন্ধানে একটি নাক্ষত্রিক প্লাজমার তাপমাত্রা এবং প্রোটন ঘনত্বের উপযুক্ত সংমিশ্রণ অনুসন্ধান করতে হবে। আরও পরামিতিগুলি হল পারমাণবিক প্রক্রিয়াগুলির জন্য উপলব্ধ সময় এবং প্রাথমিকভাবে উপস্থিত নিউক্লাইডের সংখ্যা ও প্রকার (বীজ নিউক্লিয়াস)। সম্ভাব্য প্রক্রিয়াগুলি পি-প্রক্রিয়া একটি পি-প্রক্রিয়ায় বলা হয় যে, স্থিতিশীল নিউক্লাইডের উপর কয়েকটি প্রোটন ক্যাপচারের মাধ্যমে পি-নিউক্লিয়াস তৈরি করা হয়েছিল। বীজ নিউক্লিয়াসগুলি এস-এবং আর-প্রক্রিয়া থেকে উদ্ভূত হয় এবং ইতিমধ্যে নাক্ষত্রিক প্লাজমায় উপস্থিত থাকে। উপরে বর্ণিত হিসাবে, এই ধরনের প্রক্রিয়ার মাধ্যমে সমস্ত পি-নিউক্লিয়াগুলিকে ব্যাখ্যা করতে গুরুতর অসুবিধা রয়েছে যদিও এটি মূলত ঠিক এটি অর্জন করার পরামর্শ দেওয়া হয়েছিল। এটি পরে দেখানো হয়েছিল যে প্রয়োজনীয় শর্তগুলি তারা বা নাক্ষত্রিক বিস্ফোরণে পৌঁছায় না। এর ঐতিহাসিক অর্থের উপর ভিত্তি করে, পি-প্রক্রিয়া শব্দটি কখনও কখনও পি-নিউক্লিয়াসের সংশ্লেষণকারী যে কোনও প্রক্রিয়ার জন্য ব্যবহৃত হয়, এমনকি যখন কোনও প্রোটন ক্যাপচার জড়িত থাকে না, তবে এই ব্যবহারকে নিরুৎসাহিত করা হয়। এস-প্রক্রিয়া এবং আর-প্রক্রিয়া নিউক্লিয়াসের আলোক বিভাজন দ্বারাও γ-প্রক্রিয়া পি-নিউক্লিয়াস পাওয়া যায়। তাপমাত্রায় প্রায় 2 থেকে 3 গিগাকেলভিন (জিকে) এবং কয়েক সেকেন্ডের স্বল্প প্রক্রিয়া সময় (এর জন্য একটি বিস্ফোরক প্রক্রিয়া প্রয়োজন) পূর্ব-বিদ্যমান নিউক্লিয়াসের আলোক বিভাজন ছোট থাকবে, যা পি-নিউক্লিয়াসের প্রয়োজনীয় ক্ষুদ্র প্রাচুর্য উত্পাদন করার জন্য যথেষ্ট। একে γ-প্রক্রিয়া (গামা প্রক্রিয়া) বলা হয় কারণ আলোক বিভাজন (γ, n), (γ, α) এবং (γ, p) ধরনের পারমাণবিক বিক্রিয়া দ্বারা অগ্রসর হয়, যা অত্যন্ত শক্তিশালী ফোটন (গামা রশ্মি) দ্বারা সৃষ্ট হয়। ν-প্রক্রিয়া (nu প্রক্রিয়া) যদি নিউট্রিনোর পর্যাপ্ত নিবিড় উৎস পাওয়া যায়, তবে পারমাণবিক প্রতিক্রিয়াগুলি সরাসরি নির্দিষ্ট নিউক্লাইড তৈরি করতে পারে, উদাহরণস্বরূপ 7Li, 11B, 19F, 138La কোর-পতন সুপারনোভাতে। দ্রুত প্রোটন ক্যাপচার প্রক্রিয়া একটি পি-প্রক্রিয়াতে প্রোটনগুলি স্থিতিশীল বা দুর্বল তেজস্ক্রিয় পারমাণবিক নিউক্লিয়াসে যোগ করা হয়। যদি নাক্ষত্রিক প্লাজমায় একটি উচ্চ প্রোটন ঘনত্ব থাকে, এমনকি স্বল্পস্থায়ী রেডিওনিউক্লাইডগুলি বিটা ক্ষয়ের আগে এক বা একাধিক প্রোটন ধরে রাখতে পারে। এটি দ্রুত স্থিতিশীল নিউক্লিয়াসের অঞ্চল থেকে নিউক্লাইডের চার্টের খুব প্রোটন সমৃদ্ধ দিকে নিউক্লিওসিনথেসিস পথকে সরিয়ে দেয়। একে বলা হয় র্যাপিড প্রোটন ক্যাপচার। এখানে, (পি, γ) প্রতিক্রিয়াগুলির একটি সিরিজ এগিয়ে যায় যতক্ষণ না একটি নিউক্লিয়াসের বিটা ক্ষয় আরও প্রোটন ক্যাপচারের চেয়ে দ্রুত হয়, অথবা প্রোটন ড্রিপ লাইনে পৌঁছায়। উভয় ক্ষেত্রেই এক বা একাধিক ক্রমিক বিটা ক্ষয় হয় যতক্ষণ না একটি নিউক্লিয়াস তৈরি হয় যা বিটা ক্ষয় হওয়ার আগে আবার প্রোটন ধরে রাখতে পারে। তারপর প্রোটন ক্যাপচার ক্রম চলতে থাকে। এক সেকেন্ডের মধ্যে সবচেয়ে হালকা নিউক্লিয়াসের অঞ্চল 56Ni পর্যন্ত ঢেকে রাখা সম্ভব কারণ প্রোটন ক্যাপচার এবং বিটা ক্ষয় উভয়ই দ্রুত হয়। যাইহোক, 56Ni থেকে শুরু করে, প্রতিক্রিয়া পথে বেশ কয়েকটি অপেক্ষার পয়েন্টের মুখোমুখি হয়। এগুলি নিউক্লাইড যা উভয়েরই তুলনামূলকভাবে দীর্ঘ অর্ধ-জীবন রয়েছে (প্রক্রিয়া সময়সীমার তুলনায়) এবং কেবল ধীরে ধীরে আরেকটি প্রোটন যোগ করতে পারে (অর্থাৎ, (পি, γ) প্রতিক্রিয়াগুলির জন্য তাদের ক্রস বিভাগটি ছোট)। এই ধরনের অপেক্ষার পয়েন্টের উদাহরণগুলি হলঃ 56Ni, 60Zn, 64Ge, 68Se। প্রতিক্রিয়া পথের বিস্তারিত অবস্থা এবং অবস্থানের উপর নির্ভর করে আরও অপেক্ষার পয়েন্টগুলি গুরুত্বপূর্ণ হতে পারে। এই ধরনের অপেক্ষার পয়েন্টগুলির জন্য মিনিট থেকে দিনের অর্ধ-জীবন দেখানো সাধারণ। এইভাবে, তারা প্রতিক্রিয়া ক্রম অব্যাহত রাখার জন্য প্রয়োজনীয় সময়কে উল্লেখযোগ্যভাবে বৃদ্ধি করে। যদি এই দ্রুত প্রোটন ধরার জন্য প্রয়োজনীয় শর্তগুলি শুধুমাত্র অল্প সময়ের জন্য উপস্থিত থাকে (বিস্ফোরক জ্যোতিঃপদার্থিক ঘটনাগুলির সময়সীমা সেকেন্ডের ক্রমের হয়), তবে অপেক্ষার বিন্দুগুলি ভারী নিউক্লিয়াসের প্রতিক্রিয়াগুলিকে সীমাবদ্ধ বা অব্যাহত রাখতে বাধা দেয়। পি-নিউক্লিয়াস উৎপাদনের জন্য, প্রক্রিয়া পথে কাঙ্ক্ষিত পি-নিউক্লিয়াসের মতো একই ভর সংখ্যা (তবে সাধারণত আরও বেশি প্রোটন ধারণকারী) বহনকারী নিউক্লাইডগুলিকে অন্তর্ভুক্ত করতে হয়। এই নিউক্লাইডগুলি দ্রুত প্রোটন ক্যাপচার বন্ধ হওয়ার পরে বিটা ক্ষয়গুলির ক্রমের মাধ্যমে পি-নিউক্লিয়াসে রূপান্তরিত হয়। প্রধান বিভাগ র্যাপিড প্রোটন ক্যাপচারের বৈচিত্রগুলি হল rp-, pn-, এবং νp-প্রক্রিয়া, যা নীচে সংক্ষেপে বর্ণনা করা হবে। আরপি-প্রক্রিয়া তথাকথিত আরপি-প্রক্রিয়া (আরপি দ্রুত প্রোটন ক্যাপচারের জন্য) উপরে বর্ণিত দ্রুত প্রোটন ক্যাপচার প্রক্রিয়ার বিশুদ্ধতম রূপ। প্রোটন/সেমি3-এর বেশি প্রোটন ঘনত্ব এবং চারপাশের তাপমাত্রায়, প্রতিক্রিয়া পথ প্রোটন ড্রিপ লাইনের কাছাকাছি থাকে। ওয়েটিং পয়েন্টগুলি ব্রিজ করা যেতে পারে যদি প্রক্রিয়াটির সময় 10-600 s হয়। ওয়েটিং-পয়েন্ট নিউক্লাইডগুলি প্রচুর পরিমাণে উত্পাদিত হয় এবং প্রতিটি ওয়েটিং পয়েন্টের "পিছনে" নিউক্লিয়াসের উৎপাদন ক্রমবর্ধমানভাবে দমন করা হয়। একটি নির্দিষ্ট শেষ বিন্দু 104Te-এর কাছাকাছি পৌঁছে যায় কারণ প্রতিক্রিয়া পথটি নিউক্লাইডের একটি অঞ্চলে চলে যায় যা আলফা ক্ষয়ের দ্বারা ক্ষয় হয় এবং এইভাবে পথটিকে নিজের দিকে ফিরিয়ে দেয়। অতএব, একটি আরপি-প্রক্রিয়া শুধুমাত্র 104 এর কম বা সমান ভর সংখ্যা সহ পি-নিউক্লিয়াস তৈরি করতে সক্ষম হবে। পিএন-প্রক্রিয়া দ্রুত প্রোটন ক্যাপচার প্রক্রিয়াগুলিতে অপেক্ষার বিন্দুগুলি (এন, পি) প্রতিক্রিয়া দ্বারা এড়ানো যেতে পারে যা প্রোটন ক্যাপচার বা অপেক্ষার বিন্দু নিউক্লিয়াসের বিটা ক্ষয়ের চেয়ে অনেক দ্রুত। এর ফলে ভারী উপাদান তৈরির জন্য প্রয়োজনীয় সময় উল্লেখযোগ্যভাবে হ্রাস পায় এবং কয়েক সেকেন্ডের মধ্যে একটি দক্ষ উৎপাদন সম্ভব হয়। তবে এর জন্য মুক্ত নিউট্রনের একটি (ছোট) সরবরাহ প্রয়োজন যা সাধারণত এই ধরনের প্রোটন সমৃদ্ধ প্লাজমাতে উপস্থিত থাকে না। এগুলি পাওয়ার একটি উপায় হল দ্রুত প্রোটন ধরার সাথে সাথে ঘটে যাওয়া অন্যান্য প্রতিক্রিয়াগুলির মাধ্যমে এগুলি মুক্ত করা। একে নিউট্রন সমৃদ্ধ দ্রুত প্রোটন ক্যাপচার বা পিএন-প্রক্রিয়া বলা হয়। প্রোটন-সমৃদ্ধ পরিবেশে ত্বরান্বিত (এন, পি) প্রতিক্রিয়ার জন্য প্রয়োজনীয় নিউট্রন পাওয়ার আরেকটি সম্ভাবনা হল প্রোটন ()-এর উপর অ্যান্টি-নিউট্রিনো ক্যাপচার ব্যবহার করা, একটি প্রোটন এবং অ্যান্টি-নিউট্রিনোকে পজিট্রন এবং নিউট্রনে পরিণত করা। যেহেতু (অ্যান্টি-) নিউট্রিনোগুলি প্রোটনের সাথে খুব দুর্বলভাবে মিথস্ক্রিয়া করে, তাই অ্যান্টি-নিউট্রিনোগুলির একটি উচ্চ প্রবাহকে উচ্চ প্রোটন ঘনত্ব সহ একটি প্লাজমার উপর কাজ করতে হয়। একে বলা হয়-প্রক্রিয়া (এনইউপি প্রক্রিয়া)। সম্ভাব্য সংশ্লেষণ স্থান কোর-পতন সুপারনোভা বিশাল তারা একটি কোর-পতন সুপারনোভায় তাদের জীবন শেষ করে। এই ধরনের সুপারনোভাতে, একটি বিস্ফোরণ থেকে একটি শকফ্রন্ট তারার কেন্দ্র থেকে তার বাইরের স্তরগুলির মধ্য দিয়ে চলে যায় এবং এগুলি বের করে দেয়। যখন শকফ্রন্ট তারার ও/নে-শেল-এ পৌঁছায় (নাক্ষত্রিক বিবর্তনও দেখুন), তখন একটি-প্রক্রিয়ার শর্ত 1 থেকে 2 সেকেন্ডের জন্য পৌঁছায়। যদিও বেশিরভাগ পি-নিউক্লিয়াস এইভাবে তৈরি করা যেতে পারে, পি-নিউক্লিয়াসের কিছু ভর অঞ্চল মডেল গণনায় সমস্যাযুক্ত হয়ে ওঠে। এটি কয়েক দশক ধরে জানা গেছে যে ভর সংখ্যা সহ পি-নিউক্লিয়াস একটি-প্রক্রিয়ায় তৈরি করা যায় না। আধুনিক সিমুলেশনগুলিও পরিসরে সমস্যা দেখায়। পি-নিউক্লিয়াস 138এলএ-প্রক্রিয়ায় উৎপাদিত হয় না তবে এটি একটি-প্রক্রিয়ায় তৈরি করা যেতে পারে। একটি গরম নিউট্রন তারা এই ধরনের একটি মূল-পতন সুপারনোভার কেন্দ্রে তৈরি হয় এবং এটি উচ্চ তীব্রতার সাথে নিউট্রিনো বিকিরণ করে। নিউট্রিনোগুলি বিস্ফোরিত তারার বাইরের স্তরগুলির সাথেও মিথস্ক্রিয়া করে এবং পারমাণবিক প্রতিক্রিয়া সৃষ্টি করে যা অন্যান্য নিউক্লিয়াসের মধ্যে 138 লা তৈরি করে। এছাড়াও 180mTa এই প্রক্রিয়া থেকে একটি অবদান পেতে পারে। আরেকটি প্রক্রিয়া দ্বারা তারার বাইরের স্তরগুলিতে γ-প্রক্রিয়াকে পরিপূরক করার পরামর্শ দেওয়া হয়েছিল, যা নিউট্রন তারার কাছাকাছি তারার গভীরতম স্তরগুলিতে ঘটে তবে নিউট্রন তারার পৃষ্ঠে পড়ার পরিবর্তে নির্গত হয়। গঠনকারী নিউট্রন তারা থেকে প্রাথমিকভাবে নিউট্রিনোগুলির উচ্চ প্রবাহের কারণে, এই স্তরগুলি প্রতিক্রিয়ার মাধ্যমে অত্যন্ত প্রোটন সমৃদ্ধ হয়ে ওঠে। যদিও অ্যান্টি-নিউট্রিনো ফ্লাক্স প্রাথমিকভাবে দুর্বল তবে প্রচুর সংখ্যক প্রোটনের কারণে কয়েকটি নিউট্রন তৈরি হবে। এটি এই গভীর স্তরগুলিতে একটি-প্রক্রিয়াকে অনুমতি দেয়। বিস্ফোরণের স্বল্প সময়কাল এবং ভারী নিউক্লিয়াসের উচ্চ কুলম্ব প্রতিবন্ধকতার কারণে, এই ধরনের νp-প্রক্রিয়া সম্ভবত সবচেয়ে হালকা p-নিউক্লিয়াস তৈরি করতে পারে। কোন নিউক্লিয়াস তৈরি হয় এবং তাদের মধ্যে কতটা নির্ভর করে সিমুলেশনের অনেক বিবরণের উপর এবং একটি কোর-পতন সুপারনোভার প্রকৃত বিস্ফোরণ পদ্ধতির উপর, যা এখনও সম্পূর্ণরূপে বোঝা যায় না। থার্মোনিউক্লিয়ার সুপারনোভা হল বাইনারি স্টার সিস্টেমে একটি সাদা বামন-এর বিস্ফোরণ, যা সাদা বামন-এর পৃষ্ঠে সঞ্চিত একটি সহচর তারকা থেকে পদার্থে থার্মোনিউক্লিয়ার প্রতিক্রিয়ার দ্বারা উদ্ভূত হয়। বর্ধিত পদার্থটি হাইড্রোজেন (প্রোটন) এবং হিলিয়াম (α কণা) সমৃদ্ধ এবং পারমাণবিক বিক্রিয়ার অনুমতি দেওয়ার জন্য যথেষ্ট গরম হয়ে যায়। সাহিত্যে এই ধরনের বিস্ফোরণের বেশ কয়েকটি মডেল নিয়ে আলোচনা করা হয়েছে, যার মধ্যে দুটি পি-নিউক্লিয়াস উৎপাদনের সম্ভাবনা সম্পর্কে অনুসন্ধান করা হয়েছিল। এই বিস্ফোরণগুলির কোনওটিই নিউট্রিনো মুক্ত করে না, তাই ν-এবং νp-প্রক্রিয়াটিকে অসম্ভব করে তোলে। আরপি-প্রক্রিয়ার জন্য প্রয়োজনীয় শর্তগুলিও অর্জিত হয় না। এই ধরনের সুপারনোভাতে পি-নিউক্লিয়াসের সম্ভাব্য উৎপাদনের বিবরণ সংবেদনশীলভাবে নির্ভর করে সহচর তারা (পরবর্তী সমস্ত প্রক্রিয়ার জন্য বীজ নিউক্লিয়াসের) থেকে উদ্ভূত পদার্থের গঠনের উপর। যেহেতু এটি একটি তারা থেকে অন্য তারায় উল্লেখযোগ্যভাবে পরিবর্তিত হতে পারে, তাই থার্মোনিউক্লিয়ার সুপারনোভাতে পি-উৎপাদনের সমস্ত বিবৃতি এবং মডেলগুলি বড় অনিশ্চয়তার ঝুঁকিতে রয়েছে। টাইপ আইএ সুপারনোভা থার্মোনিউক্লিয়ার সুপারনোভার সর্বসম্মত মডেলটি অনুমান করে যে সাদা বামন পদার্থের বৃদ্ধি দ্বারা চন্দ্রশেখর সীমা অতিক্রম করার পরে বিস্ফোরিত হয় কারণ সংকোচন এবং উত্তাপ অবক্ষয়জনিত পরিস্থিতিতে বিস্ফোরক কার্বন জ্বলনকে প্রজ্বলিত করে। একটি পারমাণবিক জ্বলন্ত সম্মুখভাগ ভিতর থেকে সাদা বামনটির মধ্য দিয়ে প্রবাহিত হয় এবং এটিকে ছিঁড়ে ফেলে। তারপর সাদা বামন পৃষ্ঠের কাছাকাছি বাইরের স্তরগুলি (0.05 সৌর ভরযুক্ত) একটি γ-প্রক্রিয়ার জন্য সঠিক অবস্থা প্রদর্শন করে। পি-নিউক্লিয়াসগুলি কোর-পতন সুপারনোভাতে γ-প্রক্রিয়ার মতো একইভাবে তৈরি হয় এবং একই সমস্যার সম্মুখীন হয়। উপরন্তু, 138 এলএ এবং 180এমটিএ উৎপাদিত হয় না। উপরের পারমাণবিক ভর পরিসরে আপেক্ষিক কম উৎপাদনের সমস্যাগুলি নিরাময় না করে এস-প্রক্রিয়া প্রাচুর্যের বৃদ্ধি ধরে নিয়ে বীজের প্রাচুর্যের একটি বৈচিত্র্য কেবল ফলস্বরূপ পি-নিউক্লিয়াসের প্রাচুর্যকে পরিমাপ করে। সাব-চন্দ্রশেখর সুপারনোভা টাইপ আইএ সুপারনোভার একটি উপশ্রেণীতে, তথাকথিত সাব-চন্দ্রশেখর সুপারনোভা, সাদা বামনটি চন্দ্রশেখর সীমায় পৌঁছানোর অনেক আগে বিস্ফোরিত হতে পারে কারণ বর্ধিত পদার্থে পারমাণবিক প্রতিক্রিয়া ইতিমধ্যে সাদা বামনকে তার বৃদ্ধি পর্যায়ে গরম করতে পারে এবং বিস্ফোরক কার্বনকে অকালে জ্বালিয়ে দিতে পারে। হিলিয়াম সমৃদ্ধ বৃদ্ধি এই ধরনের বিস্ফোরণকে সমর্থন করে। হিলিয়াম পোড়ানো অ্যাক্রিটেড হিলিয়াম স্তরের নীচে অবক্ষয়মূলকভাবে জ্বলতে থাকে এবং দুটি শকফ্রন্টের কারণ হয়। ভিতরের দিকে যা চলছে তা কার্বন বিস্ফোরণকে প্রজ্বলিত করে। বাইরের দিকে চলমান সামনের অংশটি সাদা বামন প্রজাতির বাইরের স্তরগুলিকে উত্তপ্ত করে এবং সেগুলিকে বের করে দেয়। আবার, এই বাইরের স্তরগুলি 2-3 জিকে তাপমাত্রায় একটি γ-প্রক্রিয়ার স্থান। তবে, α কণার (হিলিয়াম নিউক্লিয়াস) উপস্থিতির কারণে অতিরিক্ত পারমাণবিক বিক্রিয়া সম্ভব হয়। এগুলির মধ্যে রয়েছে 18O (α, n) 21Ne, 22Ne (α, n) 25Mg, এবং 26Mg (α, n) 29Si। এটি বাইরের স্তরগুলির সেই অংশে একটি পিএন-প্রক্রিয়াকে অনুমতি দেয় যা 3 জিকে-র উপরে তাপমাত্রা অনুভব করে। যে হালকা পি-নিউক্লিয়াগুলি γ-প্রক্রিয়ায় কম উৎপাদিত হয় সেগুলি পিএন-প্রক্রিয়াতে এত দক্ষতার সাথে তৈরি করা যেতে পারে যে তারা অন্যান্য পি-নিউক্লিয়াগুলির তুলনায় অনেক বেশি প্রাচুর্য দেখায়। পর্যবেক্ষিত সৌর আপেক্ষিক প্রাচুর্য অর্জনের জন্য, একটি দৃঢ়ভাবে বর্ধিত এস-প্রক্রিয়া বীজ (100-1000 বা তার বেশি উপাদান দ্বারা) অনুমান করতে হবে যা γ-প্রক্রিয়া থেকে ভারী পি-নিউক্লিয়াসের ফলন বাড়ায়। বাইনারি স্টার সিস্টেমে নিউট্রন তারা একটি বাইনারি স্টার সিস্টেমে একটি নিউট্রন তারা তার পৃষ্ঠের সহচর তারা থেকে পদার্থ সংগ্রহ করতে পারে। সংমিশ্রিত হাইড্রোজেন এবং হিলিয়াম জ্বললে প্রজ্বলিত হয় যখন অবক্ষয়িত পদার্থের বর্ধিত স্তরটি ঘনত্ব এবং তাপমাত্রা অতিক্রম করে। এটি সাব-চন্দ্রশেখর সুপারনোভার বাইরের দিকে চলমান শকফ্রন্টে যা ঘটে তার তুলনায় থার্মোনিউক্লিয়ার জ্বলনের দিকে পরিচালিত করে। নিউট্রন তারা নিজেই বিস্ফোরণ দ্বারা প্রভাবিত হয় না এবং তাই বর্ধিত স্তরে পারমাণবিক প্রতিক্রিয়া একটি বিস্ফোরণের চেয়ে বেশি সময় ধরে চলতে পারে। এটি একটি আরপি-প্রক্রিয়া প্রতিষ্ঠার অনুমতি দেয়। সমস্ত মুক্ত প্রোটন ব্যবহার না হওয়া পর্যন্ত বা তাপমাত্রা বৃদ্ধির কারণে জ্বলন্ত স্তরটি প্রসারিত না হওয়া পর্যন্ত এবং পারমাণবিক প্রতিক্রিয়ার জন্য প্রয়োজনীয় ঘনত্বের নিচে না আসা পর্যন্ত এটি অব্যাহত থাকবে। এটি দেখানো হয়েছিল যে মিল্কিওয়েতে এক্স-রে বিস্ফোরণের বৈশিষ্ট্যগুলি নিউট্রন তারার পৃষ্ঠে একটি আরপি-প্রক্রিয়া দ্বারা ব্যাখ্যা করা যেতে পারে। নিউট্রন তারার মহাকর্ষীয় ক্ষেত্র থেকে পদার্থ (এবং কতটা পদার্থ) বেরিয়ে আসতে পারে এবং পালাতে পারে কিনা তা এখনও স্পষ্ট নয়। শুধুমাত্র এই ক্ষেত্রেই এই ধরনের বস্তুগুলিকে পি-নিউক্লিয়াসের সম্ভাব্য উৎস হিসাবে বিবেচনা করা যেতে পারে। এমনকি যদি এটি নিশ্চিত করা হয়, তবে আরপি-প্রক্রিয়ার প্রদর্শিত শেষ বিন্দুটি উৎপাদনকে হালকা পি-নিউক্লিয়াসে সীমাবদ্ধ করে (যা মূল-পতন সুপারনোভাতে কম উত্পাদিত হয়)। আরও দেখুন পদার্থবিজ্ঞানে অমীমাংসিত সমস্যার তালিকা তথ্যসূত্র পারমাণবিক পদার্থবিজ্ঞান জ্যোতিঃপদার্থবিজ্ঞান নিউক্লিওসিনথেসিস সুপারনোভা