Macroscopic quantum phenomena
ম্যাক্রোস্কোপিক কোয়ান্টাম ঘটনা হল এমন প্রক্রিয়া যা ম্যাক্রোস্কোপিক স্কেলে কোয়ান্টাম আচরণ দেখায়, পারমাণবিক স্কেলে নয় যেখানে কোয়ান্টাম প্রভাব প্রচলিত। ম্যাক্রোস্কোপিক কোয়ান্টাম ঘটনার সর্বাধিক পরিচিত উদাহরণ হল অতিপ্রবাহীতা এবং অতিপরিবাহীতা; অন্যান্য উদাহরণের মধ্যে রয়েছে কোয়ান্টাম হল প্রভাব এবং টপোলজিকাল ক্রম। 2000 সাল থেকে কোয়ান্টাম গ্যাস, বিশেষ করে বোস-আইনস্টাইন ঘনীভূতকরণের উপর ব্যাপক পরীক্ষামূলক কাজ করা হয়েছে। 1996 থেকে 2016 সালের মধ্যে ম্যাক্রোস্কোপিক কোয়ান্টাম ঘটনা সম্পর্কিত কাজের জন্য ছয়টি নোবেল পুরস্কার দেওয়া হয়েছিল। ম্যাক্রোস্কোপিক কোয়ান্টাম ঘটনা সুপারফ্লুইড হিলিয়াম এবং সুপারকন্ডাক্টরগুলিতে পর্যবেক্ষণ করা যেতে পারে, তবে পাতলা কোয়ান্টাম গ্যাস, পোলারিটন এবং লেজার আলোর মতো সজ্জিত ফোটনগুলিতেও দেখা যায়। যদিও এই মাধ্যমগুলি খুব আলাদা, তবে এগুলি সবই একই রকম যে এগুলি ম্যাক্রোস্কোপিক কোয়ান্টাম আচরণ দেখায় এবং এই ক্ষেত্রে এগুলিকে কোয়ান্টাম তরল হিসাবে উল্লেখ করা যেতে পারে। কোয়ান্টাম ঘটনাগুলিকে সাধারণত ম্যাক্রোস্কোপিক হিসাবে শ্রেণীবদ্ধ করা হয় যখন কোয়ান্টাম অবস্থাগুলি বিপুল সংখ্যক কণা (অ্যাভোগাড্রো সংখ্যার ক্রম অনুসারে) দ্বারা দখল করা হয় বা জড়িত কোয়ান্টাম অবস্থাগুলি আকারে ম্যাক্রোস্কোপিক হয় (অতিপরিবাহী তারগুলিতে কিলোমিটার আকার পর্যন্ত)। ম্যাক্রোস্কোপিক পেশার পরিণতি ম্যাক্রোস্কোপিকভাবে অধিকৃত কোয়ান্টাম অবস্থার ধারণাটি ফ্রিটজ লন্ডন দ্বারা প্রবর্তিত হয়েছিল। এই বিভাগে এটি ব্যাখ্যা করা হবে যে যদি একটি একক অবস্থা খুব বেশি সংখ্যক কণা দ্বারা অধিকৃত থাকে তবে এর অর্থ কী। আমরা অবস্থার তরঙ্গ ফাংশন দিয়ে শুরু করি যা ম্বাব এবং পর্বের সাথে লেখা হয়। তরঙ্গ ফাংশনটি স্বাভাবিক করা হয় যাতে পরিমাণের ভৌত ব্যাখ্যা কণাগুলির সংখ্যার উপর নির্ভর করে। চিত্র। 1 একটি নির্দিষ্ট সংখ্যক কণা সহ একটি ধারককে উপস্থাপন করে যার ভিতরে একটি ছোট নিয়ন্ত্রণ আয়তন δV রয়েছে। নিয়ন্ত্রণ বাক্সে কতগুলি কণা রয়েছে তা আমরা সময়ে সময়ে পরীক্ষা করি। আমরা তিনটি ক্ষেত্রে পার্থক্য করিঃ শুধুমাত্র একটি কণা রয়েছে। এই ক্ষেত্রে নিয়ন্ত্রণ ভলিউম বেশিরভাগ সময় খালি থাকে। যাইহোক, Eq. () দ্বারা প্রদত্ত এর মধ্যে কণাটি খুঁজে পাওয়ার একটি নির্দিষ্ট সুযোগ রয়েছে। সম্ভাব্যতা δV-এর আনুপাতিক। েডিবিসি ফ্যাক্টরকে সুযোগ ঘনত্ব বলা হয়। যদি কণার সংখ্যা একটু বেশি হয় তবে সাধারণত বাক্সের ভিতরে কিছু কণা থাকে। আমরা একটি গড় সংজ্ঞায়িত করতে পারি, তবে বাক্সে কণাগুলির প্রকৃত সংখ্যার এই গড়ের কাছাকাছি তুলনামূলকভাবে বড় ওঠানামা রয়েছে। খুব বড় সংখ্যক কণার ক্ষেত্রে ছোট বাক্সে সবসময় প্রচুর কণা থাকবে। সংখ্যার ওঠানামা হবে কিন্তু গড়ের কাছাকাছি ওঠানামা তুলনামূলকভাবে কম। গড় সংখ্যাটি δV-এর আনুপাতিক এবং েডিবিসি এখন কণার ঘনত্ব হিসাবে ব্যাখ্যা করা হয়। কোয়ান্টাম বলবিজ্ঞানে কণার সম্ভাব্যতা প্রবাহের ঘনত্ব Jp (এককঃ প্রতি সেকেন্ডে কণা প্রতি মি2), যাকে সম্ভাব্যতা প্রবাহও বলা হয়, শ্রোডিঞ্জার সমীকরণ থেকে প্রাপ্ত করা যেতে পারে q কণার চার্জ এবং ভেক্টর সম্ভাবনার সাথে; cc বন্ধনীর ভিতরে অন্য শব্দের জটিল সংমিশ্রণকে বোঝায়। নিরপেক্ষ কণাগুলির জন্য, অতিপরিবাহীগুলির জন্য (প্রাথমিক আধান সহ) কুপার জোড়ার আধান। Eq এর সাথে। () তরঙ্গ ফাংশনটি যদি ম্যাক্রোস্কোপিকভাবে দখল করা থাকে তবে কণার সম্ভাব্যতা প্রবাহের ঘনত্ব কণার প্রবাহের ঘনত্বে পরিণত হয়। আমরা তরল বেগ বনাম ভর প্রবাহের ঘনত্বের মাধ্যমে প্রবর্তন করি ঘনত্ব (প্রতি আয়তনে ভর) তাই Eq। () ফলাফল এই গুরুত্বপূর্ণ সম্পর্কটি ঘনীভূতির বেগকে, একটি ধ্রুপদী ধারণা, তরঙ্গ ফাংশনের পর্যায়, একটি কোয়ান্টাম-যান্ত্রিক ধারণার সাথে সংযুক্ত করে। অতিপ্রবাহ ল্যাম্বডা বিন্দুর নিচে তাপমাত্রায়, হিলিয়াম অতিপ্রবাহের অনন্য বৈশিষ্ট্য দেখায়। তরলের যে ভগ্নাংশ অতিপ্রবাহী উপাদান গঠন করে তা হল একটি ম্যাক্রোস্কোপিক কোয়ান্টাম তরল। হিলিয়াম পরমাণু একটি নিরপেক্ষ কণা। উপরন্তু, হিলিয়াম-4 বিবেচনা করার সময়, প্রাসঙ্গিক কণার ভর হল, তাই Eq। () হ্রাস পায় তরলের একটি নির্বিচারে লুপের জন্য, এটি দেয় পূর্ণসংখ্যার সাথে তরঙ্গ ফাংশনের একক-মূল্যবান প্রকৃতির কারণে, আমাদের পরিমাণ রয়েছে সঞ্চালনের পরিমাণ। ব্যাসার্ধ r সহ একটি বৃত্তাকার গতির জন্য একটি একক কোয়ান্টাম ()-এর ক্ষেত্রে যখন অতিপ্রবাহী হিলিয়ামকে আবর্তিত করা হয়, Eq। () তরলের অভ্যন্তরে সমস্ত লুপগুলির জন্য সন্তুষ্ট হবে না যদি না ঘূর্ণনটি ভোর্টেক্স লাইনের চারপাশে সংগঠিত হয় (চিত্র 2-এ বর্ণিত)। এই রেখাগুলির একটি ভ্যাকুয়াম কোর রয়েছে যার ব্যাস প্রায় 1 Å (যা গড় কণার দূরত্বের চেয়ে ছোট)। অতি তরল হিলিয়াম খুব উচ্চ গতিতে কেন্দ্রের চারপাশে ঘোরে। কেন্দ্রের ঠিক বাইরে (r = 1 Å), বেগ 160 মিটার/সেকেন্ডের সমান বড়। ভোর্টেক্স লাইন এবং ধারকের কোরগুলি ঘূর্ণন অক্ষের চারপাশে একই কৌণিক বেগ সহ একটি কঠিন বস্তু হিসাবে আবর্তিত হয়। কৌণিক বেগের সাথে সাথে ভোর্টেক্স রেখার সংখ্যা বৃদ্ধি পায় (যেমন চিত্রের উপরের অর্ধেক অংশে দেখানো হয়েছে)। লক্ষ্য করুন যে দুটি সঠিক চিত্রের মধ্যে ছয়টি ভোর্টেক্স রেখা রয়েছে, তবে রেখাগুলি বিভিন্ন স্থিতিশীল বিন্যাসে সংগঠিত। অতিপরিবাহীতা মূল গবেষণাপত্রে গিঞ্জবার্গ এবং ল্যান্ডাউ স্বাভাবিক এবং অতিপরিবাহী অবস্থার মধ্যে আন্তঃপৃষ্ঠের শক্তির উপর নির্ভর করে দুই ধরনের অতিপরিবাহীর অস্তিত্ব পর্যবেক্ষণ করেছেন। প্রয়োগকৃত চৌম্বক ক্ষেত্র খুব বড় হলে মেইসনার অবস্থা ভেঙে যায়। এই ভাঙ্গন কীভাবে ঘটে তার উপর নির্ভর করে সুপারকন্ডাক্টরগুলিকে দুটি শ্রেণীতে ভাগ করা যেতে পারে। প্রথম প্রকারের অতিপরিবাহীতে, অতিপরিবাহীতা হঠাৎ ধ্বংস হয়ে যায় যখন প্রয়োগকৃত ক্ষেত্রের শক্তি একটি সমালোচনামূলক মান এইচসি-র উপরে উঠে যায়। নমুনার জ্যামিতির উপর নির্ভর করে, একটি চৌম্বক ক্ষেত্র বহনকারী স্বাভাবিক উপাদানগুলির অঞ্চলগুলির একটি বারোক প্যাটার্ন সমন্বিত একটি মধ্যবর্তী অবস্থা পেতে পারে যা কোনও ক্ষেত্রবিহীন অতিপরিবাহী উপাদানগুলির অঞ্চলগুলির সাথে মিশ্রিত। টাইপ 2 সুপারকন্ডাক্টরগুলিতে, প্রয়োগকৃত ক্ষেত্রটিকে একটি সমালোচনামূলক মান এইচসি 1 অতিক্রম করে একটি মিশ্র অবস্থার দিকে নিয়ে যায় (যা ভোর্টেক্স অবস্থা নামেও পরিচিত) যেখানে ক্রমবর্ধমান পরিমাণে চৌম্বকীয় প্রবাহ উপাদানটিতে প্রবেশ করে, তবে যতক্ষণ বিদ্যুৎ খুব বেশি না হয় ততক্ষণ বৈদ্যুতিক প্রবাহের কোনও প্রতিরোধ থাকে না। দ্বিতীয় সমালোচনামূলক ক্ষেত্রের শক্তি এইচসি2-এ অতিপরিবাহীতা ধ্বংস হয়ে যায়। মিশ্র অবস্থা আসলে বৈদ্যুতিন সুপারফ্লুয়েডের ভোর্টিসের কারণে ঘটে, কখনও কখনও ফ্লাক্সন বলা হয় কারণ এই ভোর্টিসগুলির দ্বারা বাহিত প্রবাহ পরিমাপ করা হয়। নাইওবিয়াম এবং কার্বন ন্যানোটিউব ব্যতীত বেশিরভাগ বিশুদ্ধ মৌলিক অতিপরিবাহী হল প্রথম প্রকার, যেখানে প্রায় সমস্ত অশুদ্ধ এবং যৌগিক অতিপরিবাহী হল দ্বিতীয় প্রকার। গিঞ্জবার্গ-ল্যান্ডাউ তত্ত্ব থেকে সবচেয়ে গুরুত্বপূর্ণ আবিষ্কারটি 1957 সালে আলেক্সেই আব্রিকোসভ করেছিলেন। তিনি অতিপরিবাহী মিশ্র ধাতু এবং পাতলা ফিল্মের উপর পরীক্ষা-নিরীক্ষা ব্যাখ্যা করতে গিঞ্জবার্গ-ল্যান্ডাউ তত্ত্ব ব্যবহার করেছিলেন। তিনি দেখতে পান যে একটি উচ্চ চৌম্বক ক্ষেত্রের টাইপ-2 অতিপরিবাহীতে, ক্ষেত্রটি ফ্লাক্স ভোর্টিসের পরিমাণযুক্ত টিউবগুলির একটি ত্রিভুজাকার জালিতে প্রবেশ করে। এই এবং সম্পর্কিত কাজের জন্য, তিনি 2003 সালে গিঞ্জবার্গ এবং লেগেট-এর সাথে নোবেল পুরস্কার লাভ করেন। ফ্লাক্সয়েড কোয়ান্টাইজেশন অতিপরিবাহীর জন্য জড়িত বোসনগুলি হল তথাকথিত কুপার জোড়া যা দুটি ইলেকট্রন দ্বারা গঠিত অর্ধ-কণা। সুতরাং m = 2me এবং q = −2e যেখানে আমি এবং e একটি ইলেকট্রনের ভর এবং প্রাথমিক আধান। এটি Eq থেকে অনুসরণ করে। () যে ইন্টিগ্রেটিং ইক্যু। () একটি বদ্ধ লুপের উপর দেয় যেমন হিলিয়ামের ক্ষেত্রে আমরা ভোর্টেক্স শক্তি সংজ্ঞায়িত করি এবং সাধারণ সম্পর্কটি ব্যবহার করি যেখানে φ হল লুপের দ্বারা আবদ্ধ চৌম্বকীয় প্রবাহ। তথাকথিত ফ্লাক্সয়েড দ্বারা সংজ্ঞায়িত করা হয় সাধারণভাবে κ এবং φ এর মানগুলি লুপের পছন্দের উপর নির্ভর করে। তরঙ্গ ফাংশন এবং Eq-এর একক-মূল্যবান প্রকৃতির কারণে। () ফ্লাক্সয়েডের পরিমাণ নির্ধারণ করা হয় কোয়ান্টাইজেশনের একককে ফ্লাক্স কোয়ান্টাম বলা হয় ফ্লাক্স কোয়ান্টাম অতিপরিবাহীতে অত্যন্ত গুরুত্বপূর্ণ ভূমিকা পালন করে। পৃথিবীর চৌম্বক ক্ষেত্র খুব ছোট (প্রায় 50 মাইক্রোমিটার), তবে এটি 6 মাইক্রোমিটার বাই 6 মাইক্রোমিটার এলাকায় একটি ফ্লাক্স কোয়ান্টাম তৈরি করে। সুতরাং, ফ্লাক্স কোয়ান্টাম খুব ছোট। তবুও এটি 9 অঙ্কের নির্ভুলতায় পরিমাপ করা হয়েছিল যেমন Eq. ()-এ দেখানো হয়েছে। আজকাল Eq দ্বারা প্রদত্ত মান। () সংজ্ঞা অনুসারে সঠিক। চিত্রে। 3 একটি বাহ্যিক চৌম্বক ক্ষেত্রে অতিপরিবাহী বলয়ের দুটি পরিস্থিতি চিত্রিত করা হয়েছে। একটি কেস হল একটি পুরু-প্রাচীরযুক্ত রিং এবং অন্য ক্ষেত্রে রিংটিও পুরু-প্রাচীরযুক্ত, তবে একটি দুর্বল লিঙ্ক দ্বারা বিঘ্নিত হয়। পরের ক্ষেত্রে আমরা বিখ্যাত জোসেফসন সম্পর্কের সাথে দেখা করব। উভয় ক্ষেত্রেই আমরা উপাদানটির ভিতরে একটি লুপ বিবেচনা করি। সাধারণভাবে একটি অতিপরিবাহী সঞ্চালন প্রবাহ পদার্থের মধ্যে প্রবাহিত হবে। লুপে মোট চৌম্বকীয় প্রবাহ হল প্রয়োগকৃত প্রবাহ φa এবং সঞ্চালনের তড়িৎ প্রবাহ দ্বারা প্ররোচিত স্ব-প্ররোচিত প্রবাহ φs-এর সমষ্টি পুরু বলয় প্রথম ক্ষেত্রে একটি বাহ্যিক চৌম্বক ক্ষেত্রের একটি পুরু বলয় (চিত্র 3a)। একটি সুপারকন্ডাক্টরের স্রোত কেবল পৃষ্ঠের একটি পাতলা স্তরে প্রবাহিত হয়। এই স্তরটির পুরুত্ব তথাকথিত লন্ডন অনুপ্রবেশের গভীরতা দ্বারা নির্ধারিত হয়। এটি মাইক্রোমিটার বা তার কম আকারের হয়। আমরা পৃষ্ঠ থেকে অনেক দূরে একটি লুপ বিবেচনা করি যাতে বনাম = 0 সর্বত্র তাই κ = 0। সেক্ষেত্রে ফ্লাক্সয়েড চৌম্বকীয় প্রবাহের (φv = φ) সমান হয়। যদি বনাম = 0 Eq হয়। () হ্রাস করে ঘূর্ণন গ্রহণ করা সুপরিচিত সম্পর্কগুলি ব্যবহার করে দেয় এবং দেখায় যে সুপারকন্ডাক্টরের বেশিরভাগ অংশে চৌম্বক ক্ষেত্রও শূন্য। সুতরাং, পুরু বলয়ের জন্য, লুপে মোট চৌম্বকীয় প্রবাহকে বাধাগ্রস্ত বলয় অনুসারে পরিমাপ করা হয়, দুর্বল সংযোগগুলি দুর্বল সংযোগগুলি আধুনিক অতিপরিবাহীতে খুব গুরুত্বপূর্ণ ভূমিকা পালন করে। বেশিরভাগ ক্ষেত্রে দুর্বল সংযোগগুলি দুটি অতিপরিবাহী পাতলা ফিল্মের মধ্যে অক্সাইড বাধা, তবে এটি একটি স্ফটিক সীমানাও হতে পারে (উচ্চ-টিসি অতিপরিবাহীর ক্ষেত্রে)। চিত্র 4-এ একটি পরিকল্পিত উপস্থাপনা দেওয়া হয়েছে। এখন বলয়টি বিবেচনা করুন যা একটি ছোট অংশ ছাড়া সর্বত্র পুরু যেখানে বলয়টি একটি দুর্বল সংযোগের মাধ্যমে বন্ধ করা হয় (চিত্র 3বি)। দুর্বল সংযোগের কাছাকাছি ব্যতীত বেগ শূন্য। এই অঞ্চলগুলিতে লুপের মোট পর্যায় পরিবর্তনে বেগের অবদান Eq দিয়ে দেওয়া হয়। ()) লাইন ইন্টিগ্রালটি এক দিক থেকে অন্য দিকে যোগাযোগের উপর এমনভাবে থাকে যে লাইনের শেষ পয়েন্টগুলি সুপারকন্ডাক্টরের বাল্কের ভিতরে ভাল থাকে। সুতরাং লাইন ইন্টিগ্রালের মান সু-সংজ্ঞায়িত (যেমন। শেষ পয়েন্টের পছন্দ থেকে স্বাধীন)। Eqs-এর সঙ্গে। (), (), এবং () প্রমাণ ছাড়াই আমরা বলি যে দুর্বল সংযোগের মধ্য দিয়ে অতিপ্রবাহ তথাকথিত ডিসি জোসেফসন সম্পর্ক দ্বারা দেওয়া হয় যোগাযোগের উপর ভোল্টেজ এসি জোসেফসন সম্পর্ক দ্বারা দেওয়া হয় এই সম্পর্কের নামগুলি (ডিসি এবং এসি সম্পর্ক) বিভ্রান্তিকর কারণ তারা উভয়ই ডিসি এবং এসি পরিস্থিতিতে ধরে রাখে। স্থির অবস্থায় (ধ্রুবক) Eq। () দেখায় যে V = 0 যেখানে একটি শূন্যেতর বিদ্যুৎ সংযোগস্থলের মধ্য দিয়ে প্রবাহিত হয়। একটি ধ্রুবক প্রয়োগকৃত ভোল্টেজ (ভোল্টেজ বায়াস) Eq-এর ক্ষেত্রে। () সহজেই সংহত করা যেতে পারে এবং Eq তে প্রতিস্থাপন দেয়। () দেয় এটি একটি এসি বিদ্যুৎ। ফ্রিকোয়েন্সিকে জোসেফসন ফ্রিকোয়েন্সি বলা হয়। একটি মাইক্রোভি প্রায় 500 মেগাহার্টজ ফ্রিকোয়েন্সি দেয়। Eq ব্যবহার করে। () ফ্লাক্স কোয়ান্টাম উচ্চ নির্ভুলতার সাথে নির্ধারিত হয় যেমন Eq. ()-এ দেওয়া আছে। একটি কুপার জুটির শক্তির পার্থক্য, যোগাযোগের এক পাশ থেকে অন্য দিকে সরে যাওয়া। এই অভিব্যক্তি Eq দিয়ে। () কে এমনভাবে লেখা যেতে পারে যা ফ্রিকোয়েন্সি ν সহ একটি ফোটনের শক্তির সম্পর্ক। এসি জোসেফসন সম্পর্ক (ইক্যু। ()) নিউটনের সূত্রের পরিপ্রেক্ষিতে (অথবা লন্ডন সমীকরণের একটি থেকে) সহজেই বোঝা যায়। আমরা নিউটনের সূত্র দিয়ে শুরু করি লরেঞ্জ বলের জন্য অভিব্যক্তি প্রতিস্থাপন করে এবং সহ-চলমান সময় ব্যুৎপত্তি জন্য সাধারণ অভিব্যক্তি ব্যবহার করে Eq পাই। () দেয় তাই এই অভিব্যক্তিটির লাইন ইন্টিগ্রাল নিন। শেষ বিন্দুতে বেগ শূন্য হয় তাই ρv2 শব্দটি কোনও অবদান দেয় না। ব্যবহার করা হচ্ছে এবং Eq। (), সহ এবং, Eq. () দেয়। ডিসি স্কোয়াড চিত্র। 5 একটি তথাকথিত ডিসি এসকিউইউআইডি দেখায়। এটি দুটি দুর্বল সংযোগ দ্বারা সংযুক্ত দুটি অতিপরিবাহী নিয়ে গঠিত। দুটি বাল্ক সুপারকন্ডাক্টর এবং দুটি দুর্বল লিঙ্কের মধ্য দিয়ে একটি লুপের ফ্লাক্সয়েড কোয়ান্টাইজেশন দাবি করে যদি লুপের স্ব-প্রেরণকে অবহেলা করা যায় তবে লুপে চৌম্বকীয় প্রবাহ φ প্রয়োগ করা ফ্লাক্সের সমান হয় যা B চৌম্বক ক্ষেত্রের সাথে প্রয়োগ করা হয়, যা পৃষ্ঠে লম্বভাবে প্রয়োগ করা হয় এবং A লুপের পৃষ্ঠতলের এলাকা। একটি সুপরিচিত জ্যামিতিক সূত্র ব্যবহার করে আমরা পাই যে যেহেতু sin-ফাংশনটি শুধুমাত্র −1 এবং + 1 এর মধ্যে পরিবর্তিত হতে পারে, একটি স্থির সমাধান কেবল তখনই সম্ভব যদি প্রয়োগ করা বিদ্যুৎটি একটি ক্রিটিক্যাল কারেন্টের নিচে থাকে। প্রয়োগকৃত প্রবাহের উপর ক্রিটিক্যাল কারেন্টের নির্ভরতা চিত্র 6-এ চিত্রিত করা হয়েছে। এটি একটি ডাবল স্লিটের পিছনে একটি লেজার রশ্মি দ্বারা উত্পন্ন হস্তক্ষেপ প্যাটার্নের সাথে একটি শক্তিশালী সাদৃশ্য রয়েছে। বাস্তবে প্রয়োগকৃত ফ্লাক্সের ফ্লাক্স কোয়ান্টামের অর্ধেক পূর্ণসংখ্যার মানগুলিতে সমালোচনামূলক বিদ্যুৎ শূন্য হয় না। এটি এই কারণে যে লুপের স্ব-প্ররোচনাকে অবহেলা করা যায় না। দ্বিতীয় প্রকার অতিপরিবাহীতা দ্বিতীয় প্রকার অতিপরিবাহীতা বিসি1 এবং বিসি2 নামক দুটি গুরুত্বপূর্ণ ক্ষেত্র দ্বারা চিহ্নিত করা হয়। একটি চৌম্বক ক্ষেত্র বিসি1-এ প্রয়োগ করা চৌম্বক ক্ষেত্রটি নমুনায় প্রবেশ করতে শুরু করে, তবে নমুনাটি এখনও অতিপরিবাহী। শুধুমাত্র বিসি2-এর একটি ক্ষেত্রে নমুনাটি সম্পূর্ণ স্বাভাবিক। বিসি1 এবং বিসি2-এর মধ্যবর্তী ক্ষেত্রের জন্য চৌম্বক প্রবাহ সুপারকন্ডাক্টরকে সুসংগঠিত বিন্যাসে প্রবেশ করে, তথাকথিত আব্রিকোসভ ভোর্টেক্স জাল চিত্র 2-এ দেখানো বিন্যাসের অনুরূপ। সুপারকন্ডাক্টিং প্লেটের একটি ক্রস সেকশন চিত্র 7-এ দেওয়া হয়েছে। প্লেট থেকে অনেক দূরে ক্ষেত্রটি সমজাতীয়, তবে উপাদানগুলিতে অতিপরিবাহী স্রোত প্রবাহিত হয় যা ঠিক একটি ফ্লাক্স কোয়ান্টামের বান্ডেলে ক্ষেত্রটিকে চেপে ধরে। মূল অংশের সাধারণ ক্ষেত্রটি 1 টেসলার মতো বড়। ভোর্টেক্সের মূল অংশের চারপাশে 15 এ/মি2 ক্রমে বিদ্যুৎ ঘনত্ব সহ প্রায় 50 এনএম স্তরে স্রোত প্রবাহিত হয়। এটি এক মিমি 2 এর একটি তারের 15 মিলিয়ন অ্যাম্পিয়ারের সাথে মিলে যায়। পাতলা কোয়ান্টাম গ্যাসগুলি বিংশ শতাব্দীর শুরুতে ধ্রুপদী ধরনের কোয়ান্টাম সিস্টেম, অতিপরিবাহী এবং অতিপ্রবাহী হিলিয়াম আবিষ্কৃত হয়েছিল। বিংশ শতাব্দীর শেষের দিকে, বিজ্ঞানীরা আবিষ্কার করেছিলেন যে কীভাবে খুব পাতলা পারমাণবিক বা আণবিক গ্যাস তৈরি করা যায়, যা প্রথমে লেজার শীতলকরণ এবং তারপরে বাষ্পীভূত শীতলকরণের মাধ্যমে শীতল করা হয়। এগুলি আল্ট্রাহাই ভ্যাকুয়াম চেম্বারে চৌম্বক ক্ষেত্র বা অপটিক্যাল ডাইপোল সম্ভাব্যতা ব্যবহার করে আটকা পড়ে। ব্যবহৃত আইসোটোপগুলির মধ্যে রয়েছে রুবিডিয়াম (আরবি-87 এবং আরবি-85), স্ট্রনশিয়াম (এসআর-87, এসআর-86, এবং এসআর-84) পটাসিয়াম (কে-39 এবং কে-40), সোডিয়াম (না-23), লিথিয়াম (লি-7 এবং লি-6), এবং হাইড্রোজেন (এইচ-1)। যে তাপমাত্রায় এগুলি শীতল করা যায় তা কয়েকটি ন্যানোকেলভিনের সমান কম। বিগত কয়েক বছরে উন্নয়নের গতি অত্যন্ত দ্রুত হয়েছে। এনআইএসটি এবং কলোরাডো বিশ্ববিদ্যালয়ের একটি দল এই ব্যবস্থাগুলিতে ভোর্টেক্স কোয়ান্টাইজেশন তৈরি এবং পর্যবেক্ষণ করতে সফল হয়েছে। ঘূর্ণনের কৌণিক বেগের সাথে ভোর্টিসের ঘনত্ব বৃদ্ধি পায়, সুপারফ্লুইড হিলিয়াম এবং সুপারকন্ডাক্টিভিটির মতো। আরও দেখুন চার্জ ঘনত্ব তরঙ্গ চিরাল চৌম্বকীয় প্রভাব ডোমেন প্রাচীর (চুম্বকত্ব) ফ্লাক্স পিনিং ফ্লাক্স কোয়ান্টাইজেশন গিঞ্জবার্গ-ল্যান্ডাউ তত্ত্ব হুসিমি কিউ উপস্থাপনা জোসেফসন প্রভাব চৌম্বকীয় ফ্লাক্স কোয়ান্টাম মেইসনার প্রভাব এন-স্লিট ইন্টারফেরোমেট্রিক সমীকরণ কোয়ান্টাম বুমেরাং প্রভাব কোয়ান্টাম টার্বুলেন্স কোয়ান্টাম ভোর্টেক্স শ্রোডিঙ্গারের বিড়াল প্যারাডক্স দ্বিতীয় শব্দ এসকিউইউআইডি সুপারকন্ডাক্টিভিটি টপোলজিকাল ত্রুটি টাইপ-1 সুপারকন্ডাক্টর টাইপ-2 সুপারকন্ডাক্টর রেফারেন্স এবং পাদচিহ্ন পারমাণবিক, আণবিক এবং অপটিক্যাল পদার্থবিজ্ঞান ঘনীভূত পদার্থ পদার্থের বহিরাগত পদার্থ কোয়ান্টাম পর্যায়ের পর্যায়