Gravedad estándar
La aceleración estándar debida a la gravedad (o aceleración estándar de caída libre), a veces abreviado como gravedad estándar, normalmente denotada por o , es la aceleración gravitacional nominal de un objeto en el vacío cercano a la superficie de la Tierra. Está definida por estándar como 9,80665 m/s (alrededor de 32,174 ft/s). Este valor se estableció en la 3.ª CGPM (1901, CR 70) y se usó para definir el peso estándar de un objeto como el producto de su masa y su aceleración nominal. La aceleración de un cuerpo cercano a la superficie de la Tierra es debida a los efectos combinados de la gravedad y la aceleración centrífuga de rotación de la Tierra (pero esta es lo suficientemente pequeña para despreciarse en la mayoría de los casos); el total (la gravedad aparente) es alrededor de un 0,5 por ciento mayor en los polos que en el ecuador.
Problema de los dos cuerpos en la relatividad general
La estimación de Laplace para la velocidad de la gravedad no es correcta en una teoría de campo que respete el principio de la relatividad. Dado que los campos eléctricos y magnéticos se combinan, la atracción de una carga puntual que se mueve a una velocidad constante se dirige hacia la posición instantánea extrapolada, y no hacia la posición aparente que parece ocupar cuando se observa. Para evitar esos problemas, entre 1870 y 1900 muchos científicos usaron las leyes electrodinámicas de Wilhelm Eduard Weber, Carl Friedrich Gauss y Bernhard Riemann para producir órbitas estables y explicar el desplazamiento del perihelio de la órbita de Mercurio. En 1890, Lévy logró hacerlo al combinar las leyes de Weber y Riemann, por lo que la velocidad de la gravedad es igual a la velocidad de la luz en su teoría. Y en otro intento, Paul Gerber (1898) incluso logró derivar la fórmula correcta para el desplazamiento del perihelio (que era idéntica a la fórmula utilizada posteriormente por Einstein). Sin embargo, debido a que las leyes básicas de Weber y otros estaban equivocadas (por ejemplo, la ley de Weber fue reemplazada por la teoría de Maxwell), esas hipótesis fueron rechazadas. Otro intento de Hendrik Antoon Lorentz (1900), que ya utilizó la teoría de Maxwell, produjo un desplazamiento del perihelio demasiado bajo.