مسار مكافئي
[[ملف:OrbitalEccentricityDemo.svg|thumb|يسار|المسار الأخضر في هذه الصورة مثال على مسار مكافئي.]]

في [[ميكانيكا سماوية|الميكانيكا السماوية]] أو [[ميكانيكا مدارية|المدارية]] '''المسار المكافئي''' {{إنج|Parabolic trajectory}} هو [[مدار كبلر|مدار كبلري]] يساوي [[اختلاف مركز مدار|اختلاف مركزه]] 1. عندما يتحرك بعيدا عن المصدر يسمى ''مدار الهروب''، ما عدا ذلك يسمى ''مدار القبض''.
كما يشار إليه أحيانا بمثابة مدار '''C<sub>3</sub>&nbsp;=&nbsp;0 ''' فيما يتعلق بمركبة فضائية تترك الجسم المركزي (انظر [[طاقة مميزة]]).

في ظل القياسات الافتراضية فإن أي جسم مسافر على طول مدار الهروب سينجرف على طول المسار المكافئي إلى ما لا نهاية، مع سرعة بالنسبة إلى الجرم المركزي تميل إلى الصفر، وبالتالي لن يعود أبدا. المسارات المكافئية هي مسارات هروب متدنية الطاقة وتفصل مسارات الطاقة الإيجابية القطعية عن مدارات الطاقة السلبية الإهليلجية.

== السرعة ==
في ظل القياسات الافتراضية فإن [[طاقة حركية|السرعة الحركية]] (<math>v\,</math>) لجسم راحل على طول مسار مكافئي يمكن حسابها على النحو التالي:

:<math>v=\sqrt{2\mu\over{r}}</math>

حيث أن:
*<math>r\,</math> هي المسافة الشعاعية لجسم في [[مدار|فلك]] من الجسم المركزي,
*<math>\mu\,</math> هي معلمة الجاذبية القياسية.

هذه السرعة (<math>v\,</math>) ترتبط ارتباطا وثيقا مع السرعة المدارية للجسم في مدار دائري لدائرة نصف قطرها يساوي شعاع موقع جسم في [[مدار|فلك]] على مسار مكافئي:

:<math>v=\sqrt{2}\cdot v_o</math>
جيث:
*<math>v_o\,</math> هي السرعة المدارية للجسم في [[مدار دائري]].

== معادلة باركر ==
معادلة باركر تربط وقت الرحلة إلى الشذوذ الحقيقي للمسار المكافئي.<ref>{{استشهاد بكتاب
 | الأخير1 = Bate
 | الأول1 = Roger
 | الأخير2 = Mueller
 | الأول2 = Donald
 | الأخير3 = White
 | الأول3 = Jerry
 | عنوان = Fundamentals of Astrodynamics
 | وصلة = https://archive.org/details/fundamentalsofas00bate
 | ناشر = Dover Publications, Inc., New York
 | سنة = 1971
 | ISBN = 0-486-60061-0}} p 188</ref>

<math>
t - T = \frac{1}{2}\sqrt{\frac{p^{3}}{\mu}}\left (D + \frac{1}{3}D^{3}\right )
</math>

حيث:
* D = tan(ν/2), ν الشذوذ الحقيقي للمدار
* t هو في الوقت الحالي بالثواني
* T هو وقت المرور في الحضيض بالثواني
*μ معلمة الجاذبية القياسية
* p المستقيم شبه العريض للمسار (p = h<sup>2</sup>/μ)

==انظر أيضاً==

* [[مدار]]
* [[مدار كبلر]]
* [[تحليق بالقرب من الكواكب]]
* [[مسار زائدي]]

== مراجع ==

{{مراجع}}

{{مدارات (علم الفلك)}}
{{شريط بوابات|الفضاء|الفيزياء|المجموعة الشمسية|رحلات فضائية|علم الفلك|نجوم}}

{{بذرة فيزياء}}

[[تصنيف:مدارات]]
في الميكانيكا السماوية أو المدارية المسار المكافئي  هو مدار كبلري يساوي اختلاف مركزه 1. عندما يتحرك بعيدا عن المصدر يسمى مدار الهروب، ما عدا ذلك يسمى مدار القبض.
كما يشار إليه أحيانا بمثابة مدار C3 = 0  فيما يتعلق بمركبة فضائية تترك الجسم المركزي (انظر طاقة مميزة).

في ظل القياسات الافتراضية فإن أي جسم مسافر على طول مدار الهروب سينجرف على طول المسار المكافئي إلى ما لا نهاية، مع سرعة بالنسبة إلى الجرم المركزي تميل إلى الصفر، وبالتالي لن يعود أبدا. المسارات المكافئية هي مسارات هروب متدنية الطاقة وتفصل مسارات الطاقة الإيجابية القطعية عن مدارات الطاقة السلبية الإهليلجية.

 السرعة 
في ظل القياسات الافتراضية فإن السرعة الحركية () لجسم راحل على طول مسار مكافئي يمكن حسابها على النحو التالي:

حيث أن:
 هي المسافة الشعاعية لجسم في فلك من الجسم المركزي,
 هي معلمة الجاذبية القياسية.

هذه السرعة () ترتبط ارتباطا وثيقا مع السرعة المدارية للجسم في مدار دائري لدائرة نصف قطرها يساوي شعاع موقع جسم في فلك على مسار مكافئي:

جيث:
 هي السرعة المدارية للجسم في مدار دائري.

 معادلة باركر 
معادلة باركر تربط وقت الرحلة إلى الشذوذ الحقيقي للمسار المكافئي. p 188

حيث:
 D = tan(ν/2), ν الشذوذ الحقيقي للمدار
 t هو في الوقت الحالي بالثواني
 T هو وقت المرور في الحضيض بالثواني
μ معلمة الجاذبية القياسية
 p المستقيم شبه العريض للمسار (p = h2/μ)

انظر أيضاً

 مدار
 مدار كبلر
 تحليق بالقرب من الكواكب
 مسار زائدي

 مراجع 

تصنيف:مدارات