حركة مقذوف
[[ملف:ParabolicWaterTrajectory.jpg|تصغير|250px|مسار المياه بشكل قطع مكافئ]]
[[ملف:Ferde hajitas1.svg|تصغير|250px|السرعة البدائية للقذف بشكل قطع مكافئ]]
[[ملف:Ferde hajitas2.svg|تصغير|250px|مركبتي السرعة البدائية للقذف بشكل قطع مكافئ]]
'''حركة المقذوف''' شكل [[حركة (فيزياء)|الحركة]] التي يقذف بها جسيم أو كما يسمى [[قذيفة]] بالقرب من سطح الأرض، ''وتتحرك في مسار منحني يخضع لتأثير عجلة [[جاذبية|الجاذبية]] فقط.'' كما يفترض أيضًا إهمال مقاومة الهواء في كافة المعادلات. وعليه، فالقوة الوحيدة المؤثرة على حركة الجسم هي وزنه، الخاضع لعجلة الجاذبية، التي تؤثر في اتجاه رأسي لأسفل. ونظرًا لل[[قصور ذاتي|قصور الذاتي]] للجسيم، لا يتطلب الأمر أي قوة أفقية خارجية للمحافظة على سرعة الجسيم الأفقية.

== السرعة البدائية ==
إذا افترضنا أن المقذوف قد أطلق ب[[سرعة|سرعة بدائية]] <math> \mathbf{v}_0 </math>. والتي يمكن التعبير عنها بمجموع مركبتي السرعة الرأسية والأفقية كما يلي:
:<math> \mathbf{v}_0 = v_{0x}\mathbf{i} + v_{0y}\mathbf{j}</math>.
والمركبتان <math> v_{0x} </math> و<math> v_{0y} </math> يمكن حسابهما إذا ما كانت زاوية القذف <math> \theta </math> معلومة:
:<math> v_{0x} = v_0\cos\theta</math>,
:<math> v_{0y} = v_0\sin\theta</math>.

== كميات الحركة ==
تكون الحركة الأفقية مستقلة عن الحركة الرأسية، فلا تؤثر أي منهما على الأخرى. يعرف ذلك بمبدأ ''الحركة المركبة'' والتي عرّفها جاليليو عام 1638.<ref>Galileo Galilei, ''[[Two New Sciences]]'', Leiden, 1638, p.249</ref>
=== العجلة ===
حيث أنه لا يحدث [[تسارع]] إلا في الاتجاه الرأسى، تكون السرعة الأفقية ثابتة، وتساوي <math> \mathbf{v}_0 \cos\theta </math>. أما الحركة الرأسية للمقذوف فهي نفس حركة الجسم الساقط سقوط حر، وبالتالي تكون العجلة ثابتة، وتساوي <math> g </math>.<ref><math> g </math> هي [[جاذبية معيارية|عجلة الجاذبية الأرضية]]. (9.81 م/ث^2 بالقرب من سطح الأرض).</ref> مركبتي العجلة تساويان:
:<math> a_x = 0 </math>,
:<math> a_y =- g </math>.

=== السرعة ===
مركبة ال[[سرعة]] الأفقية للجسيم تظل ثابتة طوال الحركة. أما المركبة الرأسية لأسفل فتزداد قيمتها تزايدًا خطيًا نظرًا لثبات العجلة الرأسية (عجلة الجاذبية). وبتكامل العجلة في اتجاهي<math> x </math> و<math> y </math> نحصل على معادلتي السرعة عند أي زمن <math> t </math>كالتالي:
:<math> v_x=v_0 \cos(\theta) </math>,
:<math> v_y=v_0 \sin(\theta) - gt </math>.
يمكن حساب محصلة السرعة باستخدام قانون المثلث من المعادلة التالية:
:<math> v=\sqrt{v_x^2 + v_y^2 \ } </math>.

=== الإزاحة ===
[[ملف:Ferde hajitas3.svg|تصغير|250px|إزاحة وإحداثيات لقذف بشكل قطع مكافئ]]
في أي لحظة <math> t </math>، تساوي ال[[إزاحة (فيزياء)|إزاحة]] الأفقية والرأسية للمقذوف:
:<math> x = v_0 t \cos(\theta) </math>,
:<math> y = v_0 t \sin(\theta) - \frac{1}{2}gt^2 </math>.
فتكون محصلة الإزاحة كالتالي:
:<math> \Delta r=\sqrt{x^2 + y^2 \ } </math>.

{{مفصلة|مسار قذيفة}}
باعتبار المعادلة:
:<math> x = v_0 t \cos(\theta) ,  y = v_0 t\sin(\theta) - \frac{1}{2}gt^2 </math>.
إذا عوضنا المتغير ''t'' في إحدى المعادلتين في المعادلة الأخرى سنحصل على المعادلة التالية:
:<math> y=\tan(\theta) \cdot x-\frac{g}{2v^2_{0}\cos^2 \theta} \cdot x^2 </math>.
وحيث أن <math> g </math> و<math> \theta </math> و<math> \mathbf{v}_0 </math> ثوابت، تصبح المعادلة كالتالي: <math> y=ax+bx^2 </math>
حيث <math> a </math> و<math> b </math> ثابتان.

المعادلة السابقة هي معادلات [[قطع مكافئ]]، لذا فالمسار الذي يتحرك فيه المقذوف هو قطع مكافئ بمحور رأسي.

إذا علم كلًا من اتجاه الإطلاق (x,y) وزاوية الإطلاق (θ أو α)، يمكن حساب السرعة الابتدائية بحساب <math> v_{0}</math> في معادلة القطع المكافئة المذكورة أعلاه:

:<math> v_0 = \sqrt{{x^2 g} \over {x \sin 2\theta - 2y \cos^2\theta}} </math>.

== زمن القذف أو الزمن الكلي للرحلة ==
الزمن الكلي <math>t</math> الذي يقضيه المقذوف في الهواء يسمى بزمن الرحلة.
:<math> y = v_0 t \sin(\theta) - \frac{1}{2}gt^2 </math>

وبعد انتهاء الرحلة، يعود المقذوف للمحور الأفقي (محور-x)، أي تكون y=0.
:<math> 0 = v_0 t \sin(\theta) - \frac{1}{2}gt^2 </math>

:<math> v_0 t \sin(\theta) = \frac{1}{2}gt^2 </math>

:<math> v_0  \sin(\theta) = \frac{1}{2}gt </math>

:<math> t = \frac{2 v_0  \sin(\theta)}{g} </math>

لاحظ أننا قد أهملنا مقاومة الهواء على المقذوف.

== أقصى ارتفاع للمقذوف ==
[[ملف:Ferde hajitas4.svg|تصغير|250px|أقصى ارتفاع للمقذوف]]
يعرف أقصى ارتفاع يصل إليه المقذوف بقمة حركة المقذوف. ويظل المقذوف في الارتفاع منذ إطلاقه حتى يصل إلى اللحظة التي تكون فيها السرعة الرأسية تساوي صفر. (<math> v_y=0 </math>)، وعليها:
:<math> 0=v_0 \sin(\theta) - gt_h </math>.
أما الزمن اللازم حتى يصل المقذوف إلى أقصى ارتفاع (h) فيساوي:
:<math> t_h = \frac{v_0 \sin(\theta)}{g} </math>.
وتكون الإزاحة الرأسية عند أقصى ارتفاع للمقذوف:
:<math> h = v_0 t_h \sin(\theta) - \frac{1}{2} gt^2_h </math>
:<math> h = \frac{v_0^2 \sin^2(\theta)}{2g} </math>
{{تحديد}}

== العلاقة بين أقصى ارتفاع وأقصى إزاحة أفقية ==
العلاقة بين المدى <math> R </math> في المستوى الأفقي وأقصى ارتفاع <math> h </math> يصل له المقذوف عند زمن قدره <math> \frac{t_d}{2} </math> هي:
:<math> h = \frac{R\tan\theta}{4} </math>

=== البرهان ===

<math> h = \frac{v_0^2\sin^2\theta}{2g} </math>
:<math> R = \frac{v_0^2\sin2\theta}{g} </math>
:<math> \frac{h}{R} = \frac{v_0^2\sin^2\theta}{2g} </math> × <math>  \frac{g}{v_0^2\sin2\theta} </math>
:<math> \frac{h}{R} = \frac{\sin^2\theta}{4\sin\theta\cos\theta} </math>
<math> h = \frac{R\tan\theta}{4} </math>.

== أقصى مدى للمقذوف ==
[[ملف:Ferde hajitas5.svg|تصغير|250px|أقصى مدى للمقذوف]]
من الضروري ملاحظة أن مدى المقذوف وأقصى ارتفاع له لا يعتمدان على كتلته، وعليه فإن المدى وأقصى ارتفاع للمقذوفات ثابتان إذا ما تم إطلاق المقذوفات مختلفة الكتل بنفس السرعة والاتجاه. والمدى الأفقي ''d'' للمقذوف هو أقصى إزاحة أفقية له منذ انطلاقه إلى أن يعود إلى ارتفاعه الأصلي (''y''&nbsp;=&nbsp;0).
:<math> 0 = v_0 t_d \sin(\theta) - \frac{1}{2}gt_d^2 </math>
الزمن اللازم للوصول إلى الأرض:
:<math> t_d = \frac{2v_0 \sin(\theta)}{g} </math>
معادلة الإزاحة الأفقية مع استخدام بقيمة الزمن الكلي للرحلة لإعطاء أقصى إزاحة أفقية:
:<math> d = v_0 t_d \cos(\theta) </math>
فيكون <ref><math> 2\cdot\sin(\alpha)\cdot\cos(\alpha) = \sin(2\alpha) </math></ref>
:<math> d = \frac{v_0^2}{g}\sin(2\theta) </math>
لاحظ أن قيمة <math> d </math> تكون قصوى إذا ما كانت:
:<math> \sin 2\theta=1 </math>
وتعني أن:
:<math> 2\theta=90^\circ </math>
أو
:<math> \theta=45^\circ </math>

== تطبيق نظرية الطاقة ==
وفقًا لنظرية ال[[شغل (فيزياء)|شغل]] والطاقة، تكون المركبة الرأسية للسرعة:
:<math> v_y^2 = (v_0 \sin \theta)^2-2gy </math>.

== معرض صور ==
<gallery>
File:03 Vert vel.png
File:02 Horiz vel.png
File:01 Path.png
</gallery>

== مراجع ==

{{مراجع}}
* Budó Ágoston: ''Kísérleti fizika I.'',Budapest, Tankönyvkiadó, 1986. ISBN 963 17 8772 9 {{أيقونة مجرية}}
* Ifj. Zátonyi Sándor: ''Fizika 9.'',Budapest, Nemzeti Tankönyvkiadó, 2009. ISBN 978-963-19-6082-2 {{أيقونة مجرية}}
* Hack Frigyes: ''Négyjegyű függvénytáblázatok, összefüggések és adatok'', Budapest, Nemzeti Tankönyvkiadó, 2004. ISBN 963-19-3506-X {{أيقونة مجرية}}
{{روابط شقيقة|commons=Parabolic trajectories}}
{{شريط بوابات|الفيزياء}}

[[تصنيف:ميكانيكا]]
تصغير|250px|السرعة البدائية للقذف بشكل قطع مكافئ
تصغير|250px|مركبتي السرعة البدائية للقذف بشكل قطع مكافئ
حركة المقذوف شكل الحركة التي يقذف بها جسيم أو كما يسمى قذيفة بالقرب من سطح الأرض، وتتحرك في مسار منحني يخضع لتأثير عجلة الجاذبية فقط. كما يفترض أيضًا إهمال مقاومة الهواء في كافة المعادلات. وعليه، فالقوة الوحيدة المؤثرة على حركة الجسم هي وزنه، الخاضع لعجلة الجاذبية، التي تؤثر في اتجاه رأسي لأسفل. ونظرًا للقصور الذاتي للجسيم، لا يتطلب الأمر أي قوة أفقية خارجية للمحافظة على سرعة الجسيم الأفقية.

 السرعة البدائية 
إذا افترضنا أن المقذوف قد أطلق بسرعة بدائية . والتي يمكن التعبير عنها بمجموع مركبتي السرعة الرأسية والأفقية كما يلي:
.
والمركبتان  و يمكن حسابهما إذا ما كانت زاوية القذف  معلومة:
,
.

 كميات الحركة 
تكون الحركة الأفقية مستقلة عن الحركة الرأسية، فلا تؤثر أي منهما على الأخرى. يعرف ذلك بمبدأ الحركة المركبة والتي عرّفها جاليليو عام 1638.Galileo Galilei, Two New Sciences, Leiden, 1638, p.249
 العجلة 
حيث أنه لا يحدث تسارع إلا في الاتجاه الرأسى، تكون السرعة الأفقية ثابتة، وتساوي . أما الحركة الرأسية للمقذوف فهي نفس حركة الجسم الساقط سقوط حر، وبالتالي تكون العجلة ثابتة، وتساوي . هي عجلة الجاذبية الأرضية. (9.81 م/ث^2 بالقرب من سطح الأرض). مركبتي العجلة تساويان:
,
.

 السرعة 
مركبة السرعة الأفقية للجسيم تظل ثابتة طوال الحركة. أما المركبة الرأسية لأسفل فتزداد قيمتها تزايدًا خطيًا نظرًا لثبات العجلة الرأسية (عجلة الجاذبية). وبتكامل العجلة في اتجاهي و نحصل على معادلتي السرعة عند أي زمن كالتالي:
,
.
يمكن حساب محصلة السرعة باستخدام قانون المثلث من المعادلة التالية:
.

 الإزاحة 
تصغير|250px|إزاحة وإحداثيات لقذف بشكل قطع مكافئ
في أي لحظة ، تساوي الإزاحة الأفقية والرأسية للمقذوف:
,
.
فتكون محصلة الإزاحة كالتالي:
.

باعتبار المعادلة:
.
إذا عوضنا المتغير t في إحدى المعادلتين في المعادلة الأخرى سنحصل على المعادلة التالية:
.
وحيث أن  و و ثوابت، تصبح المعادلة كالتالي: 
حيث  و ثابتان.

المعادلة السابقة هي معادلات قطع مكافئ، لذا فالمسار الذي يتحرك فيه المقذوف هو قطع مكافئ بمحور رأسي.

إذا علم كلًا من اتجاه الإطلاق (x,y) وزاوية الإطلاق (θ أو α)، يمكن حساب السرعة الابتدائية بحساب  في معادلة القطع المكافئة المذكورة أعلاه:

.

 زمن القذف أو الزمن الكلي للرحلة 
الزمن الكلي  الذي يقضيه المقذوف في الهواء يسمى بزمن الرحلة.

وبعد انتهاء الرحلة، يعود المقذوف للمحور الأفقي (محور-x)، أي تكون y=0.

لاحظ أننا قد أهملنا مقاومة الهواء على المقذوف.

 أقصى ارتفاع للمقذوف 
تصغير|250px|أقصى ارتفاع للمقذوف
يعرف أقصى ارتفاع يصل إليه المقذوف بقمة حركة المقذوف. ويظل المقذوف في الارتفاع منذ إطلاقه حتى يصل إلى اللحظة التي تكون فيها السرعة الرأسية تساوي صفر. ()، وعليها:
.
أما الزمن اللازم حتى يصل المقذوف إلى أقصى ارتفاع (h) فيساوي:
.
وتكون الإزاحة الرأسية عند أقصى ارتفاع للمقذوف:

 العلاقة بين أقصى ارتفاع وأقصى إزاحة أفقية 
العلاقة بين المدى  في المستوى الأفقي وأقصى ارتفاع  يصل له المقذوف عند زمن قدره  هي:

 البرهان 

 × 

.

 أقصى مدى للمقذوف 
تصغير|250px|أقصى مدى للمقذوف
من الضروري ملاحظة أن مدى المقذوف وأقصى ارتفاع له لا يعتمدان على كتلته، وعليه فإن المدى وأقصى ارتفاع للمقذوفات ثابتان إذا ما تم إطلاق المقذوفات مختلفة الكتل بنفس السرعة والاتجاه. والمدى الأفقي d للمقذوف هو أقصى إزاحة أفقية له منذ انطلاقه إلى أن يعود إلى ارتفاعه الأصلي (y = 0).

الزمن اللازم للوصول إلى الأرض:

معادلة الإزاحة الأفقية مع استخدام بقيمة الزمن الكلي للرحلة لإعطاء أقصى إزاحة أفقية:

فيكون 

لاحظ أن قيمة  تكون قصوى إذا ما كانت:

وتعني أن:

أو

 تطبيق نظرية الطاقة 
وفقًا لنظرية الشغل والطاقة، تكون المركبة الرأسية للسرعة:
.

 معرض صور 

 مراجع 

 Budó Ágoston: Kísérleti fizika I.,Budapest, Tankönyvkiadó, 1986. ISBN 963 17 8772 9 
 Ifj. Zátonyi Sándor: Fizika 9.,Budapest, Nemzeti Tankönyvkiadó, 2009. ISBN 978-963-19-6082-2 
 Hack Frigyes: Négyjegyű függvénytáblázatok, összefüggések és adatok, Budapest, Nemzeti Tankönyvkiadó, 2004. ISBN 963-19-3506-X 

تصنيف:ميكانيكا