Chiếu một tia sáng tới một mặt bên của lăng kính thì
luôn luôn có tia sáng ló ra ở mặt bên thứ hai của lăng kính.
A
đường đi của tia sáng đối xứng qua mặt phân giác của góc ở đỉnh.
B
tia ló lệch về phía đáy của lăng kính so với tia tới.
C
tia ló lệch về phía đỉnh của lăng kính so với tia tới.
D
tia ló lệch về phía đáy của lăng kính so với tia tới.
C
Tương tự, tia sáng đi vào trong lăng kính được gọi là "tia tới" và tia sáng đi ra ngoài lăng kính được gọi là "tia ló". Newton đã chiếu một chùm tia sáng Mặt Trời qua một lăng trụ kính rồi chiếu lên tường. "Các lăng kính tán sắc" được sử dụng để chia ánh sáng thành các thành phần quang phổ màu, bởi vì độ khúc xạ của chúng phụ thuộc vào bước sóng của tia sáng (hiện tượng tán sắc); khi một tia sáng trắng đi vào trong lăng kính, nó có một góc tới xác định, trải qua quá trình khúc xạ, và phản xạ bên trong lăng kính, dẫn đến việc tia sáng bị bẻ cong, hay gập khúc, và vì vậy, màu sắc của tia sáng ló sẽ khác nhau. Góc mà tia sáng hợp với trục thẳng góc tại điểm mà tia sáng đi vào trong lăng kính được gọi là "góc tới", và góc tạo ra ở đầu bên kia, qua quá trình khúc xạ được gọi là "góc ló". Lăng kính Nichois dùng để tách tia sáng phân cực khỏi tia sáng tự nhiên được gọi là kính phân cực. Ánh sáng đi vào lăng kính thứ nhất bị khúc xạ ở mặt phân cách giữa kính với không khí đầu tiên, khúc xạ lại ở mặt phân cách giữa hai lăng kính và sau đó thoát ra khỏi lăng kính thứ hai với góc tới gần trùng với pháp tuyến. Tại ổ đĩa quang, trên đường chiếu của tia sáng có hệ lăng kính bán mạ để phản xạ tia sáng truyền ngược lại (khi chiếu vào vùng bề mặt) vào một bộ cảm biến để nhận tín hiệu (là các photodiode). Khi một tia sáng đi vào trong một lăng kính, tại điểm tới I, nó sẽ tạo ra góc tới với phương pháp tuyến (đường thẳng vuông góc với mặt phẳng của lăng kính tại điểm tới I), gọi là formula_1, một phần của ánh sáng sẽ phản xạ, phần còn lại đi vào trong lăng kính, được gọi là hiện tượng khúc xạ. Nếu các tia sáng đi qua bên rìa của thấu kính, thì hội tụ ở điểm gần kính vật hơn các tia sáng đi qua phần giữa của bộ phận này. Khi đi vào lăng kính Nichois, tia sáng tự nhiên tách thành tia thường và tia bất thường. Một chùm ánh sáng truyền song song theo trục dọc, đi vào một trong các mặt dốc của lăng kính trải qua phản xạ toàn phần từ bên trong mặt dài nhất (mặt đáy) và ló ra khỏi mặt dốc đối diện. Ánh sáng hình thành nên CZA đi vào một tinh thể băng qua mặt trên phẳng của nó và thoát ra qua một mặt bên của lăng kính. Hai phương trình chính đưa ra sự tán sắc bậc nhất cho một mảng "m" lăng kính ở mặt đi ra của lăng kính thứ "m". Mặt khác, sóng phân cực p bị khúc xạ vì hiệu suất chiết suất thay đổi khi chuyển từ tia o sang tia e.

Lăng kính Sénarmont có cấu trúc và hoạt động tương tự như lăng kính Rochon, vì trong cả hai bản phân cực, tia không bị lệch là tia o sau mặt phân cách bên trong, trong khi tia bị lệch là tia e. Tuy nhiên, trong lăng kính Rochon, tia phân cực p vẫn là tia o ở cả hai phía của mặt phân cách, và do đó không bị lệch, trong khi tia phân cực s thay đổi từ tia o sang tia e và do đó bị lệch. Một tia được ký hiệu bằng chuỗi trong đó nó gặp các mặt lăng kính). Lăng kính boong tàu

Lăng kính boong tàu là loại lăng kính được đưa vào boong tàu để cung cấp ánh sáng xuống bên dưới. Các tia sáng sau đó phản xạ ở gương "m" được đặt ở mặt phẳng tiêu của thấu kính "L′", để cho một tia luôn đi cùng chiều với dòng nước, và tia còn lại chuyển động ngược chiều với dòng nước. "Lăng kính tán xạ" được dùng để phân tách ánh sáng đa sắc thành những tia sáng đơn sắc, phụ thuộc vào tần sô của ánh sáng chiếu vào nó. Các góc và vật liệu của lăng kính được chọn sao cho một bước sóng (màu sắc) của ánh sáng, "bước sóng trung tâm", thoát ra khỏi lăng kính song song với (nhưng bù từ) chùm tia vào. Lăng kính dù YVO đắt hơn, tuy nhiên, có thể thu nhận các chùm tia sáng trên một phạm vi góc tới rất giới hạn. Trong lăng kính Sénarmont, tia phân cực s (nghĩa là tia có hướng phân cực vuông góc với mặt phẳng chứa tất cả các tia, được gọi là mặt phẳng tới) đi qua mà không bị lệch, trong khi tia phân cực p (có hướng phân cực trong mặt phẳng tới) bị lệch (khúc xạ) tại giao diện bên trong sang một hướng khác. Một phản xạ trong một trục của mặt phẳng luôn tương đương với một phản xạ và xoay theo hai trục khác (với góc giữa nguồn sáng và ảnh gấp hai lần góc giữa nguồn sáng và trục phản xạ của lăng kính). Đăng được 6 số thì báo này thông báo rằng các quan sát đã phải chấm dứt vì kính viễn vọng bị phá hủy, do tia sáng mặt trời qua lăng kính gây ra tác dụng như một "kính đốt cháy" đã thiêu rụi đài quan sát. Tia sáng đi vào lăng kính này sẽ bị phản xạ toàn phần 4 lần tất cả. Đồ họa mang tính biểu tượng cho thấy một tia sáng trắng kết hợp đi vào lăng kính và bắt đầu tán sắc, và cho thấy quang phổ rời khỏi lăng kính. Newton đã chiếu một chùm tia sáng Mặt Trời qua một lăng trụ kính rồi chiếu lên tường. Nếu các tia sáng đi qua bên rìa của thấu kính, thì hội tụ ở điểm gần kính vật hơn các tia sáng đi qua phần giữa của bộ phận này. Do đó mặt phẳng phân cực của tia đi ra quay một góc đối với mặt phẳng của tia đi vào. Định luật về phản xạ cho biết góc tới bằng góc phản xạ, tia tới đối xứng với tia phản xạ qua pháp tuyến bề mặt của mặt cầu. Tương tự, tia sáng đi vào trong lăng kính được gọi là "tia tới" và tia sáng đi ra ngoài lăng kính được gọi là "tia ló". Góc mà tia sáng hợp với trục thẳng góc tại điểm mà tia sáng đi vào trong lăng kính được gọi là "góc tới", và góc tạo ra ở đầu bên kia, qua quá trình khúc xạ được gọi là "góc ló". Khi một tia sáng đi vào trong một lăng kính, tại điểm tới I, nó sẽ tạo ra góc tới với phương pháp tuyến (đường thẳng vuông góc với mặt phẳng của lăng kính tại điểm tới I), gọi là formula_1, một phần của ánh sáng sẽ phản xạ, phần còn lại đi vào trong lăng kính, được gọi là hiện tượng khúc xạ. Trong lăng kính Sénarmont, tia phân cực s (nghĩa là tia có hướng phân cực vuông góc với mặt phẳng chứa tất cả các tia, được gọi là mặt phẳng tới) đi qua mà không bị lệch, trong khi tia phân cực p (có hướng phân cực trong mặt phẳng tới) bị lệch (khúc xạ) tại giao diện bên trong sang một hướng khác. "Các lăng kính tán sắc" được sử dụng để chia ánh sáng thành các thành phần quang phổ màu, bởi vì độ khúc xạ của chúng phụ thuộc vào bước sóng của tia sáng (hiện tượng tán sắc); khi một tia sáng trắng đi vào trong lăng kính, nó có một góc tới xác định, trải qua quá trình khúc xạ, và phản xạ bên trong lăng kính, dẫn đến việc tia sáng bị bẻ cong, hay gập khúc, và vì vậy, màu sắc của tia sáng ló sẽ khác nhau. Tại ổ đĩa quang, trên đường chiếu của tia sáng có hệ lăng kính bán mạ để phản xạ tia sáng truyền ngược lại (khi chiếu vào vùng bề mặt) vào một bộ cảm biến để nhận tín hiệu (là các photodiode). Vòng cung siêu đối xứng hình thành khi ánh sáng Mặt Trời chiếu vào các tinh thể băng lục giác hình que theo chiều ngang thông qua một mặt lục giác và thoát ra qua một trong các cạnh của lăng kính. Một ánh sáng chiếu xuyên qua một bộ đĩa quay Nipkow với ống kính chiếu một chùm tia sáng quét qua đối tượng. Lăng kính Nichois dùng để tách tia sáng phân cực khỏi tia sáng tự nhiên được gọi là kính phân cực. Đưa ra một hạt mưa hình cầu và xác định góc cảm nhận của cầu vồng là , và góc phản xạ bên trong là , sau đó góc tới của tia sáng mặt trời đối với bề mặt bình thường của giọt nước là . Một chùm tia cực tím chiếu xuyên qua cửa sổ, chiếu sáng mặt cắt ngang chính xác của vật thể. Cụ thể hơn,tia sáng khi chiếu vào bề mặt đĩa quang nếu gặp một pit(phần hố bị laser khắc) thì tia sáng sẽ không phản xạ ngược lại nguồn phát sáng vì phần sóng giao thoa ở viền pit đã triệt tiêu sự phản lại,còn khi chiếu qua phần land(bề mặt không bị khắc) thì tia sáng sẽ phản chiếu lại mắt đọc,đường này có dạng 2 tia trùng nhau. Nhóm đối xứng của một hình lăng trụ 3 mặt bên vuông góc có đáy hình tam giác là "D" của bậc 12. Trong khi trăng tròn, các tia sáng mặt trời chiếu vào phần có thể nhìn thấy của Mặt trăng vuông góc với bề mặt. Ánh sáng hình thành nên CZA đi vào một tinh thể băng qua mặt trên phẳng của nó và thoát ra qua một mặt bên của lăng kính. Trong phản xạ gương, hướng của tia phản xạ xác định từ góc của tia tới hợp với tia pháp tuyến, tia vuông góc với mặt phẳng tại điểm tia tới chạm vào mặt phẳng. Khi ánh sáng đi qua góc đỉnh 60° của lăng kính băng lục giác, nó bị chệch hướng hai lần dẫn đến góc lệch từ 22° đến 50°. Khi đi vào lăng kính Nichois, tia sáng tự nhiên tách thành tia thường và tia bất thường. Còn đối với góc bẹt thì tia sáng hoàn toàn không phân cực. Đặc biệt, nếu tia sáng tự nhiên đập vuông góc với mặt tinh thể, nó sẽ tách ra làm hai, vì tia thường đi qua tinh thể không bị lệch, còn tia bất thường bị lệch khỏi mặt phẳng tới. Tia hoàng hôn

Tia hoàng hôn (; thường được gọi là tia mặt trời, tia nắng mặt trời, ánh sáng bị phân tán, hoặc tia thần), trong quang học khí tượng, là tia của ánh sáng mặt trời có vẻ như tỏa ra từ một điểm trên bầu trời nơi Mặt Trời tọa lạc. Tương tự, tia sáng đi vào trong lăng kính được gọi là "tia tới" và tia sáng đi ra ngoài lăng kính được gọi là "tia ló". Newton đã chiếu một chùm tia sáng Mặt Trời qua một lăng trụ kính rồi chiếu lên tường. "Các lăng kính tán sắc" được sử dụng để chia ánh sáng thành các thành phần quang phổ màu, bởi vì độ khúc xạ của chúng phụ thuộc vào bước sóng của tia sáng (hiện tượng tán sắc); khi một tia sáng trắng đi vào trong lăng kính, nó có một góc tới xác định, trải qua quá trình khúc xạ, và phản xạ bên trong lăng kính, dẫn đến việc tia sáng bị bẻ cong, hay gập khúc, và vì vậy, màu sắc của tia sáng ló sẽ khác nhau. Mặt khác, sóng phân cực p bị khúc xạ vì hiệu suất chiết suất thay đổi khi chuyển từ tia o sang tia e.

Lăng kính Sénarmont có cấu trúc và hoạt động tương tự như lăng kính Rochon, vì trong cả hai bản phân cực, tia không bị lệch là tia o sau mặt phân cách bên trong, trong khi tia bị lệch là tia e. Tuy nhiên, trong lăng kính Rochon, tia phân cực p vẫn là tia o ở cả hai phía của mặt phân cách, và do đó không bị lệch, trong khi tia phân cực s thay đổi từ tia o sang tia e và do đó bị lệch. Đối với thấu kính lõm, các tia tới song song phân kỳ sau khi đi qua thấu kính theo cách nếu kéo dài các tia ló thì chúng sẽ cắt nhau tại tiêu điểm của thấu kính lõm và nằm cùng phía với các tia tới, hay thấu kính lõm tạo ảnh ảo. Góc mà tia sáng hợp với trục thẳng góc tại điểm mà tia sáng đi vào trong lăng kính được gọi là "góc tới", và góc tạo ra ở đầu bên kia, qua quá trình khúc xạ được gọi là "góc ló". Khi đi vào lăng kính Nichois, tia sáng tự nhiên tách thành tia thường và tia bất thường. Trong lăng kính Sénarmont, tia phân cực s (nghĩa là tia có hướng phân cực vuông góc với mặt phẳng chứa tất cả các tia, được gọi là mặt phẳng tới) đi qua mà không bị lệch, trong khi tia phân cực p (có hướng phân cực trong mặt phẳng tới) bị lệch (khúc xạ) tại giao diện bên trong sang một hướng khác. Lăng kính Nichois dùng để tách tia sáng phân cực khỏi tia sáng tự nhiên được gọi là kính phân cực. Khi một tia sáng đi vào trong một lăng kính, tại điểm tới I, nó sẽ tạo ra góc tới với phương pháp tuyến (đường thẳng vuông góc với mặt phẳng của lăng kính tại điểm tới I), gọi là formula_1, một phần của ánh sáng sẽ phản xạ, phần còn lại đi vào trong lăng kính, được gọi là hiện tượng khúc xạ. Một tia được ký hiệu bằng chuỗi trong đó nó gặp các mặt lăng kính). Tại ổ đĩa quang, trên đường chiếu của tia sáng có hệ lăng kính bán mạ để phản xạ tia sáng truyền ngược lại (khi chiếu vào vùng bề mặt) vào một bộ cảm biến để nhận tín hiệu (là các photodiode). Các tinh thể này hoạt động như các lăng kính, bẻ cong các tia sáng đi qua chúng với độ lệch tối thiểu 22 °. Lăng kính dù YVO đắt hơn, tuy nhiên, có thể thu nhận các chùm tia sáng trên một phạm vi góc tới rất giới hạn. Do đó lăng kính có thể được sử dụng với chùm tia laser. Tia sáng sẽ bị gập khúc, hoặc khuỳnh ra tùy theo môi trường của lăng kính, vì thế nó sẽ tạo ra một góc lệch, gọi là formula_2. Nếu các tia sáng đi qua bên rìa của thấu kính, thì hội tụ ở điểm gần kính vật hơn các tia sáng đi qua phần giữa của bộ phận này. Do đó, tia ló của bước sóng trung tâm không chỉ không bị lệch khỏi tia tới, mà còn không có sự dịch chuyển (tức là chuyển vị ngang hoặc bù) khỏi đường đi của tia tới. Các lăng kính Yttrium orthovanadate (YVO) dựa trên thiết kế Glan–Foucault có độ phân cực vượt trội với chùm tia phản xạ và ngưỡng thiệt hại cao hơn, so với lăng kính Canxit Glanifer Foucault và lăng kính Glan–Taylor. Tia sáng đi vào lăng kính này sẽ bị phản xạ toàn phần 4 lần tất cả. Các góc và vật liệu của lăng kính được chọn sao cho một bước sóng (màu sắc) của ánh sáng, "bước sóng trung tâm", thoát ra khỏi lăng kính song song với (nhưng bù từ) chùm tia vào. Cô chiếu một chùm tia sáng tới kẻ thù. Trong phản xạ gương, hướng của tia phản xạ xác định từ góc của tia tới hợp với tia pháp tuyến, tia vuông góc với mặt phẳng tại điểm tia tới chạm vào mặt phẳng. "Lăng kính tán xạ" được dùng để phân tách ánh sáng đa sắc thành những tia sáng đơn sắc, phụ thuộc vào tần sô của ánh sáng chiếu vào nó. Đồ họa mang tính biểu tượng cho thấy một tia sáng trắng kết hợp đi vào lăng kính và bắt đầu tán sắc, và cho thấy quang phổ rời khỏi lăng kính. Tương tự, tia sáng đi vào trong lăng kính được gọi là "tia tới" và tia sáng đi ra ngoài lăng kính được gọi là "tia ló". Newton đã chiếu một chùm tia sáng Mặt Trời qua một lăng trụ kính rồi chiếu lên tường. "Các lăng kính tán sắc" được sử dụng để chia ánh sáng thành các thành phần quang phổ màu, bởi vì độ khúc xạ của chúng phụ thuộc vào bước sóng của tia sáng (hiện tượng tán sắc); khi một tia sáng trắng đi vào trong lăng kính, nó có một góc tới xác định, trải qua quá trình khúc xạ, và phản xạ bên trong lăng kính, dẫn đến việc tia sáng bị bẻ cong, hay gập khúc, và vì vậy, màu sắc của tia sáng ló sẽ khác nhau. Mặt khác, sóng phân cực p bị khúc xạ vì hiệu suất chiết suất thay đổi khi chuyển từ tia o sang tia e.

Lăng kính Sénarmont có cấu trúc và hoạt động tương tự như lăng kính Rochon, vì trong cả hai bản phân cực, tia không bị lệch là tia o sau mặt phân cách bên trong, trong khi tia bị lệch là tia e. Tuy nhiên, trong lăng kính Rochon, tia phân cực p vẫn là tia o ở cả hai phía của mặt phân cách, và do đó không bị lệch, trong khi tia phân cực s thay đổi từ tia o sang tia e và do đó bị lệch. Đối với thấu kính lõm, các tia tới song song phân kỳ sau khi đi qua thấu kính theo cách nếu kéo dài các tia ló thì chúng sẽ cắt nhau tại tiêu điểm của thấu kính lõm và nằm cùng phía với các tia tới, hay thấu kính lõm tạo ảnh ảo. Góc mà tia sáng hợp với trục thẳng góc tại điểm mà tia sáng đi vào trong lăng kính được gọi là "góc tới", và góc tạo ra ở đầu bên kia, qua quá trình khúc xạ được gọi là "góc ló". Khi đi vào lăng kính Nichois, tia sáng tự nhiên tách thành tia thường và tia bất thường. Trong lăng kính Sénarmont, tia phân cực s (nghĩa là tia có hướng phân cực vuông góc với mặt phẳng chứa tất cả các tia, được gọi là mặt phẳng tới) đi qua mà không bị lệch, trong khi tia phân cực p (có hướng phân cực trong mặt phẳng tới) bị lệch (khúc xạ) tại giao diện bên trong sang một hướng khác. Lăng kính Nichois dùng để tách tia sáng phân cực khỏi tia sáng tự nhiên được gọi là kính phân cực. Khi một tia sáng đi vào trong một lăng kính, tại điểm tới I, nó sẽ tạo ra góc tới với phương pháp tuyến (đường thẳng vuông góc với mặt phẳng của lăng kính tại điểm tới I), gọi là formula_1, một phần của ánh sáng sẽ phản xạ, phần còn lại đi vào trong lăng kính, được gọi là hiện tượng khúc xạ. Một tia được ký hiệu bằng chuỗi trong đó nó gặp các mặt lăng kính). Tại ổ đĩa quang, trên đường chiếu của tia sáng có hệ lăng kính bán mạ để phản xạ tia sáng truyền ngược lại (khi chiếu vào vùng bề mặt) vào một bộ cảm biến để nhận tín hiệu (là các photodiode). Các tinh thể này hoạt động như các lăng kính, bẻ cong các tia sáng đi qua chúng với độ lệch tối thiểu 22 °. Lăng kính dù YVO đắt hơn, tuy nhiên, có thể thu nhận các chùm tia sáng trên một phạm vi góc tới rất giới hạn. Do đó lăng kính có thể được sử dụng với chùm tia laser. Tia sáng sẽ bị gập khúc, hoặc khuỳnh ra tùy theo môi trường của lăng kính, vì thế nó sẽ tạo ra một góc lệch, gọi là formula_2. Nếu các tia sáng đi qua bên rìa của thấu kính, thì hội tụ ở điểm gần kính vật hơn các tia sáng đi qua phần giữa của bộ phận này. Do đó, tia ló của bước sóng trung tâm không chỉ không bị lệch khỏi tia tới, mà còn không có sự dịch chuyển (tức là chuyển vị ngang hoặc bù) khỏi đường đi của tia tới. Các lăng kính Yttrium orthovanadate (YVO) dựa trên thiết kế Glan–Foucault có độ phân cực vượt trội với chùm tia phản xạ và ngưỡng thiệt hại cao hơn, so với lăng kính Canxit Glanifer Foucault và lăng kính Glan–Taylor. Tia sáng đi vào lăng kính này sẽ bị phản xạ toàn phần 4 lần tất cả. Các góc và vật liệu của lăng kính được chọn sao cho một bước sóng (màu sắc) của ánh sáng, "bước sóng trung tâm", thoát ra khỏi lăng kính song song với (nhưng bù từ) chùm tia vào. Cô chiếu một chùm tia sáng tới kẻ thù. Trong phản xạ gương, hướng của tia phản xạ xác định từ góc của tia tới hợp với tia pháp tuyến, tia vuông góc với mặt phẳng tại điểm tia tới chạm vào mặt phẳng. "Lăng kính tán xạ" được dùng để phân tách ánh sáng đa sắc thành những tia sáng đơn sắc, phụ thuộc vào tần sô của ánh sáng chiếu vào nó. Đồ họa mang tính biểu tượng cho thấy một tia sáng trắng kết hợp đi vào lăng kính và bắt đầu tán sắc, và cho thấy quang phổ rời khỏi lăng kính.