Một đám nguyên tử hiđrô đang ở trạng thái cơ bản. Khi chiếu bức xạ có tần số f1 vào đám nguyên tử này thì chúng phát ra tối đa 3 bức xạ. Khi chiếu bức xạ có tần số f2 vào đám nguyên tử này thì chúng phát ra tối đa 10 bức xạ. Biết năng lượng ứng với các trạng thái dừng của nguyên tử hiđrô f E0 được tính theo biểu thức E n = − 2 (E0 là hằng số dương, n = 1, 2, 3,...). Tỉ số 1 là f2 n
27.
A
10.
B
25.
C
3.
D
25.
C
Các nguyên tử ở trạng thái bình thường thì chúng không hấp thu hay bức xạ năng lượng nhưng khi chúng ở trạng thái tự do dưới dạng những đám hơi nguyên tử thì chúng hấp thu và bức xạ năng lượng. Nếu số lượng các nguyên tử đang ở trạng thái kích thích là N trong tổng số nguyên tử, thì tỉ lệ xảy ra phát xạ kích thích là:
với hằng số tỷ lệ thuận "B" được gọi là "hệ số Einstein", ρ(ν) là mật độ bức xạ của trường tới ở tần số ν. Vậy tỷ lệ phát xạ tỉ lệ thuận với số nguyên tử ở trạng thái kích thích và mật độ của photon tới. Quang phổ phát xạ

Quang phổ phát xạ của một nguyên tố hóa học hoặc hợp chất hóa học là một quang phổ của các tần số của bức xạ điện từ phát xạ khi một nguyên tử hoặc một phân tử chuyển đổi từ trạng thái năng lượng cao sang trạng thái năng lượng thấp hơn. Tia bức xạ điện từ chỉ có thể được hấp thụ khi tần số của nó tỷ lệ với hiệu số năng lượng của hai trạng thái nguyên tử. Mọi vật thể đều phát ra bức xạ điện từ, do dao động nhiệt của các phân tử hay nguyên tử hoặc các hạt cấu tạo nên chúng, với năng lượng bức xạ và phân bố cường độ bức xạ theo tần số phụ thuộc vào ở nhiệt độ của vật thể, gần giống bức xạ vật đen. Thay vào đó, các nguyên tử được quan sát chỉ phát ra các tần số bức xạ rời rạc. Khi ở trạng thái dừng thì các nguyên từ không bức xạ. Giả sử có một nhóm các nguyên tử N, mỗi trong số đó có khả năng ở một trong hai trạng thái năng lượng:
Số lượng các nguyên tử ở trạng thái cơ bản là "N", số lượng các nguyên tử ở trạng thái kích thích là "N". Tổng số nguyên tử là "N",
Năng lượng chênh lệch giữa 2 trạng thái:
Ánh sáng có tần số ν sẽ tương tác với nhóm nguyên tử này, ta có mối liên hệ:
với "h" là hằng số Planck
Nếu hệ các nguyên tử này đang ở trạng thái cân bằng nhiệt, thì theo nhiệt động lực học, tỉ số giữa số lượng của các nguyên tử ở mỗi trạng thái theo phân bố Boltzmann:
với "T" là nhiệt độ tuyệt đối, "k" là hằng số Boltzmann. Mỗi nguyên tử chỉ hấp thu những bức xạ nhất định tương ứng với những bức xạ mà chúng có thể phát ra trong quá trình phát xạ của chúng. Hầu hết các nguồn bức xạ điện từ chứa nhiều phân tử và nguyên tử phát ra bức xạ. Xét một hốc ở trạng thái cân bằng nhiệt động học và chứa đầy bức xạ điện từ và nguyên tử có thể phát ra và hấp thụ bức xạ này. Trong các nguyên tử trung hòa ở trạng thái cơ bản, thứ tự gần đúng để điền electron vào các phân lớp được đưa ra theo "quy tắc n + ℓ", còn được gọi là:


Trong đó "n" đại diện cho số lượng tử chính và "ℓ" là số lượng tử xung lượng; n là số nguyên thỏa mãn n ≥ 1 trong khi "ℓ" là số nguyên thỏa mãn 0 ≤ ℓ ≤ n - 1; các giá trị "ℓ" = 0, 1, 2, 3... tương ứng với các phân lớp "s", "p", "d" và "f". Ngoài bức xạ vô tuyến ở bước sóng tương đối dài, Sao Mộc cũng phát ra bức xạ xincrôtron (còn được gọi là bức xạ đềximét hay "DIM") với tần số trong khoảng 0,1 đến 15 GHz (bước sóng từ 3 m đến 2 cm), là các bức xạ hãm phát ra khi các điện tử tương đối tính bị bẫy ở bên trong vành đai bức xạ của hành tinh. Bức xạ hạt

Bức xạ hạt (tiếng Anh: "Particle radiation") là bức xạ năng lượng ở dạng các hạt hạ nguyên tử di chuyển nhanh. Vậy thì tại sao các nguyên tử lại phát ra những bức xạ có một đỉnh cực đại? Nó được tạo ra khi vật chất và bức xạ tách riêng, bằng cách kích thích nguyên tử hydro tới trạng thái cơ bản. Một phần nhỏ ánh sáng tán xạ từ nguyên tử hoặc phân tử có thể trải qua tán xạ Raman, khi sự thay đổi tần số là do trạng thái kích thích của nguyên tử hoặc phân tử. Ví dụ, khi chiếu nguồn bức xạ phổ liên tục vào các nguyên tử sẽ xuất hiện các vạch phổ hấp thụ đặc trưng trong quang phổ của bức xạ phản xạ. Phát xạ kích thích có thể được tính toán bằng cách xem electron có thể ở một trong hai trạng thái năng lượng trong một nguyên tử: trạng thái năng lượng thấp (có thể là trạng thái cơ bản) (1) và "trạng thái kích thích" (2), với năng lượng "E" và "E" tương ứng. Nó không bức xạ các tia gama, nhưng các hạt beta khi sinh ra sẽ tác động vào các nguyên tử của các nguyên tố có số nguyên tử cao có thể sinh ra các tia X, vì thế một mẫu Pm sẽ sinh ra một số bức xạ tia X mềm ngoài các hạt beta. Phát xạ tự phát

Phát xạ tự phát là quá trình phát xạ xảy ra ở một hệ thống lượng tử đang ở trạng thái kích thích chuyển dời sang một trạng thái có năng lượng thấp hơn (hoặc về trạng thái cơ bản) và phát ra lượng tử năng lượng. SI định nghĩa giây bằng 9.192.631.770 chu kỳ bức xạ, tương ứng với sự chuyển trạng thái của hai mức năng lượng spin điện tử trong trạng thái tĩnh của nguyên tử Cs. Trong mô hình Bohr của nguyên tử, năng lượng của một trạng thái với số lượng tử chính "n" được cho theo đơn vị nguyên tử là formula_1. Phóng xạ

Phóng xạ là hiện tượng một số hạt nhân nguyên tử không bền tự biến đổi và phát ra các bức xạ hạt nhân (thường được gọi là các tia phóng xạ). Các nguyên tử ở trạng thái bình thường thì chúng không hấp thu hay bức xạ năng lượng nhưng khi chúng ở trạng thái tự do dưới dạng những đám hơi nguyên tử thì chúng hấp thu và bức xạ năng lượng. Nếu số lượng các nguyên tử đang ở trạng thái kích thích là N trong tổng số nguyên tử, thì tỉ lệ xảy ra phát xạ kích thích là:
với hằng số tỷ lệ thuận "B" được gọi là "hệ số Einstein", ρ(ν) là mật độ bức xạ của trường tới ở tần số ν. Vậy tỷ lệ phát xạ tỉ lệ thuận với số nguyên tử ở trạng thái kích thích và mật độ của photon tới. Quang phổ phát xạ

Quang phổ phát xạ của một nguyên tố hóa học hoặc hợp chất hóa học là một quang phổ của các tần số của bức xạ điện từ phát xạ khi một nguyên tử hoặc một phân tử chuyển đổi từ trạng thái năng lượng cao sang trạng thái năng lượng thấp hơn. Tia bức xạ điện từ chỉ có thể được hấp thụ khi tần số của nó tỷ lệ với hiệu số năng lượng của hai trạng thái nguyên tử. Mọi vật thể đều phát ra bức xạ điện từ, do dao động nhiệt của các phân tử hay nguyên tử hoặc các hạt cấu tạo nên chúng, với năng lượng bức xạ và phân bố cường độ bức xạ theo tần số phụ thuộc vào ở nhiệt độ của vật thể, gần giống bức xạ vật đen. Thay vào đó, các nguyên tử được quan sát chỉ phát ra các tần số bức xạ rời rạc. Khi ở trạng thái dừng thì các nguyên từ không bức xạ. Giả sử có một nhóm các nguyên tử N, mỗi trong số đó có khả năng ở một trong hai trạng thái năng lượng:
Số lượng các nguyên tử ở trạng thái cơ bản là "N", số lượng các nguyên tử ở trạng thái kích thích là "N". Tổng số nguyên tử là "N",
Năng lượng chênh lệch giữa 2 trạng thái:
Ánh sáng có tần số ν sẽ tương tác với nhóm nguyên tử này, ta có mối liên hệ:
với "h" là hằng số Planck
Nếu hệ các nguyên tử này đang ở trạng thái cân bằng nhiệt, thì theo nhiệt động lực học, tỉ số giữa số lượng của các nguyên tử ở mỗi trạng thái theo phân bố Boltzmann:
với "T" là nhiệt độ tuyệt đối, "k" là hằng số Boltzmann. Mỗi nguyên tử chỉ hấp thu những bức xạ nhất định tương ứng với những bức xạ mà chúng có thể phát ra trong quá trình phát xạ của chúng. Hầu hết các nguồn bức xạ điện từ chứa nhiều phân tử và nguyên tử phát ra bức xạ. Xét một hốc ở trạng thái cân bằng nhiệt động học và chứa đầy bức xạ điện từ và nguyên tử có thể phát ra và hấp thụ bức xạ này. Trong các nguyên tử trung hòa ở trạng thái cơ bản, thứ tự gần đúng để điền electron vào các phân lớp được đưa ra theo "quy tắc n + ℓ", còn được gọi là:


Trong đó "n" đại diện cho số lượng tử chính và "ℓ" là số lượng tử xung lượng; n là số nguyên thỏa mãn n ≥ 1 trong khi "ℓ" là số nguyên thỏa mãn 0 ≤ ℓ ≤ n - 1; các giá trị "ℓ" = 0, 1, 2, 3... tương ứng với các phân lớp "s", "p", "d" và "f". Ngoài bức xạ vô tuyến ở bước sóng tương đối dài, Sao Mộc cũng phát ra bức xạ xincrôtron (còn được gọi là bức xạ đềximét hay "DIM") với tần số trong khoảng 0,1 đến 15 GHz (bước sóng từ 3 m đến 2 cm), là các bức xạ hãm phát ra khi các điện tử tương đối tính bị bẫy ở bên trong vành đai bức xạ của hành tinh. Bức xạ hạt

Bức xạ hạt (tiếng Anh: "Particle radiation") là bức xạ năng lượng ở dạng các hạt hạ nguyên tử di chuyển nhanh. Vậy thì tại sao các nguyên tử lại phát ra những bức xạ có một đỉnh cực đại? Nó được tạo ra khi vật chất và bức xạ tách riêng, bằng cách kích thích nguyên tử hydro tới trạng thái cơ bản. Một phần nhỏ ánh sáng tán xạ từ nguyên tử hoặc phân tử có thể trải qua tán xạ Raman, khi sự thay đổi tần số là do trạng thái kích thích của nguyên tử hoặc phân tử. Ví dụ, khi chiếu nguồn bức xạ phổ liên tục vào các nguyên tử sẽ xuất hiện các vạch phổ hấp thụ đặc trưng trong quang phổ của bức xạ phản xạ. Phát xạ kích thích có thể được tính toán bằng cách xem electron có thể ở một trong hai trạng thái năng lượng trong một nguyên tử: trạng thái năng lượng thấp (có thể là trạng thái cơ bản) (1) và "trạng thái kích thích" (2), với năng lượng "E" và "E" tương ứng. Nó không bức xạ các tia gama, nhưng các hạt beta khi sinh ra sẽ tác động vào các nguyên tử của các nguyên tố có số nguyên tử cao có thể sinh ra các tia X, vì thế một mẫu Pm sẽ sinh ra một số bức xạ tia X mềm ngoài các hạt beta. Phát xạ tự phát

Phát xạ tự phát là quá trình phát xạ xảy ra ở một hệ thống lượng tử đang ở trạng thái kích thích chuyển dời sang một trạng thái có năng lượng thấp hơn (hoặc về trạng thái cơ bản) và phát ra lượng tử năng lượng. SI định nghĩa giây bằng 9.192.631.770 chu kỳ bức xạ, tương ứng với sự chuyển trạng thái của hai mức năng lượng spin điện tử trong trạng thái tĩnh của nguyên tử Cs. Trong mô hình Bohr của nguyên tử, năng lượng của một trạng thái với số lượng tử chính "n" được cho theo đơn vị nguyên tử là formula_1. Phóng xạ

Phóng xạ là hiện tượng một số hạt nhân nguyên tử không bền tự biến đổi và phát ra các bức xạ hạt nhân (thường được gọi là các tia phóng xạ). Các nguyên tử ở trạng thái bình thường thì chúng không hấp thu hay bức xạ năng lượng nhưng khi chúng ở trạng thái tự do dưới dạng những đám hơi nguyên tử thì chúng hấp thu và bức xạ năng lượng. Nếu số lượng các nguyên tử đang ở trạng thái kích thích là N trong tổng số nguyên tử, thì tỉ lệ xảy ra phát xạ kích thích là:
với hằng số tỷ lệ thuận "B" được gọi là "hệ số Einstein", ρ(ν) là mật độ bức xạ của trường tới ở tần số ν. Vậy tỷ lệ phát xạ tỉ lệ thuận với số nguyên tử ở trạng thái kích thích và mật độ của photon tới. Quang phổ phát xạ

Quang phổ phát xạ của một nguyên tố hóa học hoặc hợp chất hóa học là một quang phổ của các tần số của bức xạ điện từ phát xạ khi một nguyên tử hoặc một phân tử chuyển đổi từ trạng thái năng lượng cao sang trạng thái năng lượng thấp hơn. Tia bức xạ điện từ chỉ có thể được hấp thụ khi tần số của nó tỷ lệ với hiệu số năng lượng của hai trạng thái nguyên tử. Mọi vật thể đều phát ra bức xạ điện từ, do dao động nhiệt của các phân tử hay nguyên tử hoặc các hạt cấu tạo nên chúng, với năng lượng bức xạ và phân bố cường độ bức xạ theo tần số phụ thuộc vào ở nhiệt độ của vật thể, gần giống bức xạ vật đen. Thay vào đó, các nguyên tử được quan sát chỉ phát ra các tần số bức xạ rời rạc. Khi ở trạng thái dừng thì các nguyên từ không bức xạ. Giả sử có một nhóm các nguyên tử N, mỗi trong số đó có khả năng ở một trong hai trạng thái năng lượng:
Số lượng các nguyên tử ở trạng thái cơ bản là "N", số lượng các nguyên tử ở trạng thái kích thích là "N". Tổng số nguyên tử là "N",
Năng lượng chênh lệch giữa 2 trạng thái:
Ánh sáng có tần số ν sẽ tương tác với nhóm nguyên tử này, ta có mối liên hệ:
với "h" là hằng số Planck
Nếu hệ các nguyên tử này đang ở trạng thái cân bằng nhiệt, thì theo nhiệt động lực học, tỉ số giữa số lượng của các nguyên tử ở mỗi trạng thái theo phân bố Boltzmann:
với "T" là nhiệt độ tuyệt đối, "k" là hằng số Boltzmann. Mỗi nguyên tử chỉ hấp thu những bức xạ nhất định tương ứng với những bức xạ mà chúng có thể phát ra trong quá trình phát xạ của chúng. Hầu hết các nguồn bức xạ điện từ chứa nhiều phân tử và nguyên tử phát ra bức xạ. Xét một hốc ở trạng thái cân bằng nhiệt động học và chứa đầy bức xạ điện từ và nguyên tử có thể phát ra và hấp thụ bức xạ này. Trong các nguyên tử trung hòa ở trạng thái cơ bản, thứ tự gần đúng để điền electron vào các phân lớp được đưa ra theo "quy tắc n + ℓ", còn được gọi là:


Trong đó "n" đại diện cho số lượng tử chính và "ℓ" là số lượng tử xung lượng; n là số nguyên thỏa mãn n ≥ 1 trong khi "ℓ" là số nguyên thỏa mãn 0 ≤ ℓ ≤ n - 1; các giá trị "ℓ" = 0, 1, 2, 3... tương ứng với các phân lớp "s", "p", "d" và "f". Ngoài bức xạ vô tuyến ở bước sóng tương đối dài, Sao Mộc cũng phát ra bức xạ xincrôtron (còn được gọi là bức xạ đềximét hay "DIM") với tần số trong khoảng 0,1 đến 15 GHz (bước sóng từ 3 m đến 2 cm), là các bức xạ hãm phát ra khi các điện tử tương đối tính bị bẫy ở bên trong vành đai bức xạ của hành tinh. Bức xạ hạt

Bức xạ hạt (tiếng Anh: "Particle radiation") là bức xạ năng lượng ở dạng các hạt hạ nguyên tử di chuyển nhanh. Vậy thì tại sao các nguyên tử lại phát ra những bức xạ có một đỉnh cực đại? Nó được tạo ra khi vật chất và bức xạ tách riêng, bằng cách kích thích nguyên tử hydro tới trạng thái cơ bản. Một phần nhỏ ánh sáng tán xạ từ nguyên tử hoặc phân tử có thể trải qua tán xạ Raman, khi sự thay đổi tần số là do trạng thái kích thích của nguyên tử hoặc phân tử. Ví dụ, khi chiếu nguồn bức xạ phổ liên tục vào các nguyên tử sẽ xuất hiện các vạch phổ hấp thụ đặc trưng trong quang phổ của bức xạ phản xạ. Phát xạ kích thích có thể được tính toán bằng cách xem electron có thể ở một trong hai trạng thái năng lượng trong một nguyên tử: trạng thái năng lượng thấp (có thể là trạng thái cơ bản) (1) và "trạng thái kích thích" (2), với năng lượng "E" và "E" tương ứng. Nó không bức xạ các tia gama, nhưng các hạt beta khi sinh ra sẽ tác động vào các nguyên tử của các nguyên tố có số nguyên tử cao có thể sinh ra các tia X, vì thế một mẫu Pm sẽ sinh ra một số bức xạ tia X mềm ngoài các hạt beta. Phát xạ tự phát

Phát xạ tự phát là quá trình phát xạ xảy ra ở một hệ thống lượng tử đang ở trạng thái kích thích chuyển dời sang một trạng thái có năng lượng thấp hơn (hoặc về trạng thái cơ bản) và phát ra lượng tử năng lượng. SI định nghĩa giây bằng 9.192.631.770 chu kỳ bức xạ, tương ứng với sự chuyển trạng thái của hai mức năng lượng spin điện tử trong trạng thái tĩnh của nguyên tử Cs. Trong mô hình Bohr của nguyên tử, năng lượng của một trạng thái với số lượng tử chính "n" được cho theo đơn vị nguyên tử là formula_1. Phóng xạ

Phóng xạ là hiện tượng một số hạt nhân nguyên tử không bền tự biến đổi và phát ra các bức xạ hạt nhân (thường được gọi là các tia phóng xạ). Các nguyên tử ở trạng thái bình thường thì chúng không hấp thu hay bức xạ năng lượng nhưng khi chúng ở trạng thái tự do dưới dạng những đám hơi nguyên tử thì chúng hấp thu và bức xạ năng lượng. Nếu số lượng các nguyên tử đang ở trạng thái kích thích là N trong tổng số nguyên tử, thì tỉ lệ xảy ra phát xạ kích thích là:
với hằng số tỷ lệ thuận "B" được gọi là "hệ số Einstein", ρ(ν) là mật độ bức xạ của trường tới ở tần số ν. Vậy tỷ lệ phát xạ tỉ lệ thuận với số nguyên tử ở trạng thái kích thích và mật độ của photon tới. Quang phổ phát xạ

Quang phổ phát xạ của một nguyên tố hóa học hoặc hợp chất hóa học là một quang phổ của các tần số của bức xạ điện từ phát xạ khi một nguyên tử hoặc một phân tử chuyển đổi từ trạng thái năng lượng cao sang trạng thái năng lượng thấp hơn. Tia bức xạ điện từ chỉ có thể được hấp thụ khi tần số của nó tỷ lệ với hiệu số năng lượng của hai trạng thái nguyên tử. Mọi vật thể đều phát ra bức xạ điện từ, do dao động nhiệt của các phân tử hay nguyên tử hoặc các hạt cấu tạo nên chúng, với năng lượng bức xạ và phân bố cường độ bức xạ theo tần số phụ thuộc vào ở nhiệt độ của vật thể, gần giống bức xạ vật đen. Thay vào đó, các nguyên tử được quan sát chỉ phát ra các tần số bức xạ rời rạc. Khi ở trạng thái dừng thì các nguyên từ không bức xạ. Giả sử có một nhóm các nguyên tử N, mỗi trong số đó có khả năng ở một trong hai trạng thái năng lượng:
Số lượng các nguyên tử ở trạng thái cơ bản là "N", số lượng các nguyên tử ở trạng thái kích thích là "N". Tổng số nguyên tử là "N",
Năng lượng chênh lệch giữa 2 trạng thái:
Ánh sáng có tần số ν sẽ tương tác với nhóm nguyên tử này, ta có mối liên hệ:
với "h" là hằng số Planck
Nếu hệ các nguyên tử này đang ở trạng thái cân bằng nhiệt, thì theo nhiệt động lực học, tỉ số giữa số lượng của các nguyên tử ở mỗi trạng thái theo phân bố Boltzmann:
với "T" là nhiệt độ tuyệt đối, "k" là hằng số Boltzmann. Mỗi nguyên tử chỉ hấp thu những bức xạ nhất định tương ứng với những bức xạ mà chúng có thể phát ra trong quá trình phát xạ của chúng. Hầu hết các nguồn bức xạ điện từ chứa nhiều phân tử và nguyên tử phát ra bức xạ. Xét một hốc ở trạng thái cân bằng nhiệt động học và chứa đầy bức xạ điện từ và nguyên tử có thể phát ra và hấp thụ bức xạ này. Trong các nguyên tử trung hòa ở trạng thái cơ bản, thứ tự gần đúng để điền electron vào các phân lớp được đưa ra theo "quy tắc n + ℓ", còn được gọi là:


Trong đó "n" đại diện cho số lượng tử chính và "ℓ" là số lượng tử xung lượng; n là số nguyên thỏa mãn n ≥ 1 trong khi "ℓ" là số nguyên thỏa mãn 0 ≤ ℓ ≤ n - 1; các giá trị "ℓ" = 0, 1, 2, 3... tương ứng với các phân lớp "s", "p", "d" và "f". Ngoài bức xạ vô tuyến ở bước sóng tương đối dài, Sao Mộc cũng phát ra bức xạ xincrôtron (còn được gọi là bức xạ đềximét hay "DIM") với tần số trong khoảng 0,1 đến 15 GHz (bước sóng từ 3 m đến 2 cm), là các bức xạ hãm phát ra khi các điện tử tương đối tính bị bẫy ở bên trong vành đai bức xạ của hành tinh. Bức xạ hạt

Bức xạ hạt (tiếng Anh: "Particle radiation") là bức xạ năng lượng ở dạng các hạt hạ nguyên tử di chuyển nhanh. Vậy thì tại sao các nguyên tử lại phát ra những bức xạ có một đỉnh cực đại? Nó được tạo ra khi vật chất và bức xạ tách riêng, bằng cách kích thích nguyên tử hydro tới trạng thái cơ bản. Một phần nhỏ ánh sáng tán xạ từ nguyên tử hoặc phân tử có thể trải qua tán xạ Raman, khi sự thay đổi tần số là do trạng thái kích thích của nguyên tử hoặc phân tử. Ví dụ, khi chiếu nguồn bức xạ phổ liên tục vào các nguyên tử sẽ xuất hiện các vạch phổ hấp thụ đặc trưng trong quang phổ của bức xạ phản xạ. Phát xạ kích thích có thể được tính toán bằng cách xem electron có thể ở một trong hai trạng thái năng lượng trong một nguyên tử: trạng thái năng lượng thấp (có thể là trạng thái cơ bản) (1) và "trạng thái kích thích" (2), với năng lượng "E" và "E" tương ứng. Nó không bức xạ các tia gama, nhưng các hạt beta khi sinh ra sẽ tác động vào các nguyên tử của các nguyên tố có số nguyên tử cao có thể sinh ra các tia X, vì thế một mẫu Pm sẽ sinh ra một số bức xạ tia X mềm ngoài các hạt beta. Phát xạ tự phát

Phát xạ tự phát là quá trình phát xạ xảy ra ở một hệ thống lượng tử đang ở trạng thái kích thích chuyển dời sang một trạng thái có năng lượng thấp hơn (hoặc về trạng thái cơ bản) và phát ra lượng tử năng lượng. SI định nghĩa giây bằng 9.192.631.770 chu kỳ bức xạ, tương ứng với sự chuyển trạng thái của hai mức năng lượng spin điện tử trong trạng thái tĩnh của nguyên tử Cs. Trong mô hình Bohr của nguyên tử, năng lượng của một trạng thái với số lượng tử chính "n" được cho theo đơn vị nguyên tử là formula_1. Phóng xạ

Phóng xạ là hiện tượng một số hạt nhân nguyên tử không bền tự biến đổi và phát ra các bức xạ hạt nhân (thường được gọi là các tia phóng xạ).