スペースは非正規格子サイト占有されている。理論的には、全ての格子サイトは絶対零度である0 Kの温度でのみ占有することができる。温度の上昇とともに、原子の振動が増加（ブラウン運動、Brownsche Molekularbewegung）し、その結果、この振幅の半径の衝突過程に起因して、より多くの原子はその場所に維持できない。
空孔濃度は急速冷却により "凍結"することができます。結果として、材料は、通常の冷却速度よりもはるかに柔らかくなる。
短距離秩序Nahordnung：化合物の極性に起因するいくつかの化合物の共有結合性の挙動、規則的な構造である。
クラスタリングClusterbildung：所定の温度で、（B）の含有量は溶解度 (A) を超えたとき成分の局所的な蓄積（B）が発生する。これらは、特にアルミニウムに大きな役割を果たす。
私たちは最初の結晶の理論強度を考えてみましょう。しかし、せん断（せんだん）強度、みなし表面に平行に作用する力に対する抵抗 - 私たちは、引張強さ（引張応力が格子面効果の純粋分離になる）を考慮していない。すなわち、互いに格子面に対して移動することができる力を、加える。
thumb|せん断(Scherung)の原理。
以下のせん断応力を計算する方程式が適用されます。:
\tau = \frac{F}{A} = G \gamma と \gamma = \frac{\Delta x}{l}
\tau -  せん断応力(N/mm²) Schubspannung 、G – せん断弾性係数(N/mm²)Schubmodul 、 {\Delta x}– 長さの変化 、 \gamma -せん断ひずみDehnung.
微視的なレベルでは、個々の原子の層が互いにずれていることで、せん断応力が発生します。
これらを考慮せん断応力の式における格子定数をとることによって計算することができる。:
\tau_c = \frac {G \times a} {2 \pi d}
しかし、結果の値は理論的である - それのごく一部に実験的に検出可能な値の量:
これは注目に値する、その実験的に証明された理論、せん断'理論'より、数百倍から数千倍は小さい。次のように結論付けることができる。この変形は、けっして原子層の層全体のスライディングではなく、層の一部による塑性変形が引き起こされてる示唆している。この運動では、特殊な格子ひずみが関与している- 転位（てんい、versetzung ）である。
特に純粋な金属は、転位が主に妨害されずに小さな力で滑ることができる - 大きな加工変形性とその低強度によって説明することができる。
不純物、結晶粒界などの格子欠陥は転位の動きを妨げ、それらは互いに干渉する。
転位は避けられない欠陥と不純物の通りです。それらは、熱応力による溶融物からの材料の冷却中に形成される。遅い冷却は、少ない転位密度をとります。対照的に、塑性加工性を増加させる。転位密度（Versetzungsdichte）は、ギリシャ文字 ρ (rho) で与えられる。上述したように、転位がその滑り運動において、たがいに干渉し - 強度が転位密度の平方根に比例して増加する。:
\sigma \propto \sqrt{\rho}
転位の考え方は、ここで説明したようにモデルである。構造内の応力が、本当の原因である。
刃状転位（Stufenversetzungen）は挿入格子面によって形成される。このレベルが終了するエッジは、転位線（てんいせん）と呼ばれる。周囲の格子は、高い応力下にあるので、このラインの周りの歪み場は、非常にエネルギッシュです。
転位は、二つの重要なパラメータで記述することができます：転位線自体は、その場所、その長さ、などからなる-バーガース・ベクトル \vec{b} （W. G. Burgers にちなんで名付けられた）で記述される。
エッジの刃状転位と、スクリューの らせん転位（Schraubenversetzungen）は、転位の基本的なタイプです。
転位線が自分の場所を変更することができるので、エッジとスクリューの転位の間に、すべての可能な中間的な形態が可能である。
Werkstoffkunde Metall/ Innerer Aufbau/ Gitterfehler