この解説書は翻訳であり、元記事の国籍は複数の国に及び、フランス版ウィキブックスの記事『Hydrodynamique des fluides parfaits』およびイングリッシュ版の記事『Fluid Mechanics/Fluid Properties』などを引用元とする、翻訳の文書です。
協力者の募集
加筆・訂正や翻訳（和訳）を行ってくれる協力者をお待ちしています。日本版の内容は暫定的な物です。
現時点では、翻訳がメインですが、和訳に意訳が含まれるところもあり、元記事と内容が異なる場合もありますので、ご容赦ください。
また将来的には、日本版の独自の記述を追加したりなど、日本版の独自化があるかもしれません。
また、フランス版以外やイングリッシュ版以外からの、その他の国のウィキブックスなどからの翻訳和訳も、記事内容に追加するかもしれません。
執筆の方針についての議論などは、詳しくは「議論」ページを利用したいと思います。
時間の間隔を\Delta t、 通過する体積を \Delta V とすると、体積流量Q_V は次式で与えられる。
  Q_V = \frac{\Delta V}{\Delta t}
で体積流量（Débit volumique）は、与えられる。
次の図では、
我々は、体積 Vを見て, 影付きの二つのセクション間,
P の点を通過する、 t、と t+\Delta t時間の間 .この時点で
ポイント流体速度は v. したがって, スペースの長さは次式で与えられる。l = v \Delta t. 故に
V = S v \Delta t, とともに S 流れのセクション、
  Q_V = \frac{S v \Delta t}{\Delta t} = S v
だった。
流体が非圧縮性（ひ あっしゅくせい）のときは, 体積が流れを通じて保存されている。したがって、いずれかの
流れのポイントで、同じ体積を費やしている \Delta V 同時に \Delta t. 同時に
体積流量の保全. すなわち、すべての点において、 A と B 流れがあった
  Q_{V,A} = Q_{V,B} = Q_{V,C}
定義：質量流量（しつりょう りゅうりょう,Débit massique）とは、その時点で毎秒あたりに通過する流体の質量である。
時間のため\Delta tの場合  彼は質量 \Delta m をついやし、次に質量流量 D_m (または
q_m) とによって与え
  D_m = \frac{\Delta m}{\Delta t}
密度を \rho とすれば、密度は以下のように定義される。
流体が均一であると仮定すると、密度の式は以下のように簡略化することができる。
 
体積流量は質量流量に換算することができます。  \Delta m = \rho \Delta V なので 
  D_m = \frac{\rho \Delta V}{\Delta t}
同様に、方程式の式を使用して:dv2 を我々は得る
  D_m = \rho S v
非圧縮性流体の場合は、質量流量と同じ特性に体積流量を求められる。 これは、すべてのポイントであることを意味 A と B 流れがあった 
  D_{m,A} = D_{m,B}
非圧縮性流体の流れの一部である
流れの保全によると、次のようになる。
  D_{V,A} = D_{V,B} \Rightarrow  S_A v_A = S_B v_B \Rightarrow v_A = \frac{S_B}{S_A} v_B
で、あった。
など S_A > S_B その後 V_A < v_B. これは直感的です. 同じレートでを取得するには
小さいセクション, 増加を早める必要があります.
これは、流れの上のセクションでは、より高い速度を引き締めることは注目に値する.
次のような状況を考える:
非圧縮性流体の場合、それがあった:   D_{V,1} + D_{V,2}= D_{V,3} + D_{V,4}.
我々はこの結果を一般化することができます。流路の接点では、流入の和（または体積質量が）流出の和に等しい。
非圧縮性流体の連続的な流れについては2点間であった A と B 単一の現在の流線:
  P_B + \rho g z_B + \frac{1}{2} \rho v_B^2 - \left( P_A + \rho g z_A + \frac{1}{2} \rho v_A^2
}{D_V}
  
とともに 
  * P_B は圧力で、点Bで。 
  * \rho 流体の密度
  * g = 10 \mathrm{m}.\mathrm{s}^{-2} 重力加速度
  * z_B 標高で、点 Bで。 
  * v_B 速度で、 点  Bで。 
 流れの外部アクチュエータ (ポンプ,
    タービン,…). 
  アクチュエータは、流れを供給する場合 (ポンプ,…) その後 \mathcal{P}_\mathrm{ext}>0.
    アクチュエータは、力を受けた場合 (タービン,…) その後 \mathcal{P}_\mathrm{ext}<0.
  * D_V 体積流量 
このような式が、ベルヌーイの方程式（L'équation de Bernoulli）である。
静水圧の場合、速度はゼロである (v_A = v_B = O) アクチュエータはありません (\mathcal{P}=0) だからベルヌーイ式に従って式を与えるのだった。
  P_A + \rho g z_A = P_B + \rho g z_B
一つは、その後、流体静力学の基本的な関係を見つけた (したがって、ベルヌーイの定理の特殊なケースである).
下部にあるバルブでタンクを空には、このいずれかで実行され. ポイントが配置されている
A (P_A=P_\mathrm{atmo}) タンクの自由表面との時点で B 表面上
タップを残しジェット(P_B=P_\mathrm{atmo}).
参照高度をタンク底として(故に z_B=0 と z_A=h).
点の間にはアクチュエータがありません A と B (\mathcal{P}_\mathrm{ext}=0).
ベルヌーイ方程式になる
  P_\mathrm{atmo} + \rho g h + \frac{1}{2} \rho v_A^2 = P_\mathrm{atmo} + \frac{1}{2} \rho v_B^2
  
流体は非圧縮性である点間A と Bとの点間での体積流量の保全があります.
または
  D_{V,A} = D_{V,B} \Rightarrow
  S_A v_A = S_B v_B \Rightarrow
  v_A = \frac{S_B}{S_A} v_B
しかし、セクション S_A 点 A （通常）バルブのセクションよりもはるかに大きい (S_B).
もし S_A \gg S_B \Rightarrow \frac{S_B}{S_A} \ll 1 \Rightarrow v_B \gg v_A \Rightarrow v_A^2 \ll
v_B^2. その後、我々は言葉を無視することができます v_A^2 方程式式でeq:tori1. 
その後, 簡素化した後 P_\mathrm{atmo} と再編
  v_B = \sqrt{2 g h}
  
この式は、（このセクションのすべての方程式のように）知っているされていません
しかし、あなたはそれを見つけるために使用されているデモンストレーションおよび仮定を知っている必要があります。
私たちは、サイズにポンプを試す P高さにタンクから水を供給する h
前節と同様に、我々 P_A = P_B = P_\mathrm{atmo}, z_A=0 と z_B=h. 通常は、流体のセクションに同じ近似を行うことができます A と B, だから私たちは無視することができます v_A^2. ベルヌーイの式 になる （簡素化圧力後）
{D_V}
質量流量の関数としてこの式を書き換えることが可能である D_m = \rho S v_B. その後、我々
  \mathcal{P}_\mathrm{ext} = D_m \left(g h + \frac{1}{2} \frac{D_m^2}{\rho ^ 2 S^2} \right)
（Effet Venturi）
引き締めと流れです
ベルヌーイ方程式で, 等しい高度だった 
(z_A = z_B) およびno
作動装置 (\mathcal{P}_\mathrm{ext}=0). したがって、我々は得る
  P_A + \frac{1}{2} \rho v_A^2  =  P_B + \frac{1}{2} \rho v_B^2 \Rightarrow
  P_A - P_B  =  \frac{1}{2} \rho \left(v_B^2 - v_A^2 \right)
使い方 当式：速度が得られる 
  P_A - P_B = \frac{1}{2} \rho v_B^2 \left(1 - \frac{S_B^2}{S_A^2} \right)
誤算 : 自乗に比べてSb/Saを置くべき
など S_B < S_A だった P_A - P_B > 0 または P_B < P_A. これは、より多くの流れが収縮し、圧力が低下することを示している。
短所 - 直感的な結果もベンチュリーの''パラドックス''と呼ばれています。この効果は、しかし、本物である
これは、特に嵐の間に屋根を引き裂くための責任があるものです
またはそうでなければ、航空機の飛行の原理である。
粘度（「ねんど」。記号はμ、ギリシャ文字のμで表される、英：Viscosity）とは、物性値である。
粘度は流体に固有の値であり、それは流体の流れの抵抗力を測定する。
 
流体の特性にもかかわらず、流体が動いているときにのみ、その効果が理解される。
異なる要素が異なる速度で移動すると、各要素がそれと一緒に、その隣接要素を引きずろうとします。したがって、せん断応力は、異なる速度の流体要素の間に発生します。
せん断応力と速度場の関係は、アイザック·ニュートンによって研究され、彼はせん断応力が速度勾配に正比例していることを提案した。
\tau = \mu \frac{\partial u} {\partial y}
比例定数は、動的粘性係数（coefficient of dynamic viscosity）と呼ばれています。
動粘度（kinematic viscosity）として知られている別の係数、 ( \nu  , ギリシア文字の「ニュー」) の定義は、動的粘度と密度の比として定義される。
すなわち、 \nu = \mu / \rho 
それは、流体の流れに対する抵抗を定量化する流体の特性である。
無次元数（Dimensionless parameters）は、分析を単純化し、単位を参照することなく、物理的な状況を記述するために使用される。無次元量は、それに関連付けられた物理的な単位を持っていません。
レイノルズ数（Reynolds Number）は、（オズボーン=レイノルズ、1842年から1912年後）は、流体の流れの研究で使用されている。これは慣性と粘性の効果の相対的な強さを比較します。
レイノルズ数の値は以下のように定義される:
  Re = \frac{\rho V L}{\mu} = \frac{VL}{\nu}
ここで ''ρ''(rho) は密度であり, ''μ''(mu) は粘度（ねんど）であり, ''V'' は流れの代表的な速度であり, そして ''L'' は代表長さである。
くわえて, 変数 ''ν''(nu) は ''動粘度'' （どうねんど）と定義される.
低い ''Re'' はクリープ流れ（creeping flow）を示し, 中間の ''Re'' は ''層流'' （そうりゅう、laminar flow）であり, 高い ''Re'' は ''乱流'' （らんりゅう、turbulent flow）を示す。
レイノルズ数は、異なる流れの条件を考慮して変換することができる。例えば、パイプ内の流れのためのレイノルズ数は次式で表され
Re=\frac{\rho u d}{\mu}
ここで ''u'' は パイプ内にある流体の流速の平均であり 、そして ''d'' は パイプの内径.
Hydrodynamique des fluides parfaits
Fluid Mechanics/Fluid Properties