b'\n_START_ARTICLE_\nHeterozeotrop\n_START_PARAGRAPH_\nHeterozeotrop \xe2\x80\x93 uk\xc5\x82ad ciecz-para, w kt\xc3\xb3rym nie wyst\xc4\x99puje punkt azeotropowy, a wyst\xc4\x99puje obszar ograniczonej mieszalno\xc5\x9bci cieczy, po\xc5\x82\xc4\x85czony z obszarem wsp\xc3\xb3\xc5\x82istnienia cieczy i pary. Na wykresach fazowych odniesionych do uk\xc5\x82ad\xc3\xb3w dwusk\xc5\x82adnikowych i sta\xc5\x82ego ci\xc5\x9bnienia znajduje si\xc4\x99 odcinek izotermy, na kt\xc3\xb3rym mieszcz\xc4\x85 si\xc4\x99 punkty okre\xc5\x9blaj\xc4\x85ce sk\xc5\x82ad pary i obu wsp\xc3\xb3\xc5\x82istniej\xc4\x85cych z ni\xc4\x85 cieczy. Para zawiera wi\xc4\x99cej sk\xc5\x82adnika o wi\xc4\x99kszej lotno\xc5\x9bci ni\xc5\xbc obie ciecze. Sk\xc5\x82ad pary i temperatura heterozeotropu nie zale\xc5\xbc\xc4\x85 od udzia\xc5\x82\xc3\xb3w obu faz ciek\xc5\x82ych uk\xc5\x82adzie, co jest konsekwencj\xc4\x85 regu\xc5\x82y faz Gibbsa.\n_START_SECTION_\nPodstawy fizykochemiczne\n_START_PARAGRAPH_\nHeterozeotropy powstaj\xc4\x85 w uk\xc5\x82adach ciecz\xe2\x80\x93para, w kt\xc3\xb3rych dodatnie odst\xc4\x99pstwa od prawa Raoulta s\xc4\x85 mniejsze ni\xc5\xbc w przypadku heteroazeotrop\xc3\xb3w. W przypadku uk\xc5\x82ad\xc3\xb3w dwusk\xc5\x82adnikowych A + B nad \xc5\xbcadnym z roztwor\xc3\xb3w (niezale\xc5\xbcnie od sk\xc5\x82adu) pr\xc4\x99\xc5\xbcno\xc5\x9b\xc4\x87 par nie jest wi\xc4\x99ksza od pr\xc4\x99\xc5\xbcno\xc5\x9bci pary lotniejszego sk\xc5\x82adnika. Nie obserwuje si\xc4\x99 maksimum pr\xc4\x99\xc5\xbcno\xc5\x9bci pary i minimum temperatury wrzenia (warunek tworzenia azeotropu dodatniego), nie s\xc4\x85 jednak spe\xc5\x82nione warunki ca\xc5\x82kowitej mieszalno\xc5\x9bci w fazie ciek\xc5\x82ej._NEWLINE_Rozwarstwienie cieczy wyst\xc4\x99puje wtedy, gdy si\xc5\x82y oddzia\xc5\x82ywa\xc5\x84 mi\xc4\x99dzy cz\xc4\x85steczkami A\xe2\x80\x93A i B\xe2\x80\x93B s\xc4\x85 w istotnym stopniu wi\xc4\x99ksze od si\xc5\x82y oddzia\xc5\x82ywa\xc5\x84 A\xe2\x80\x93B. Na wykresach fazowych obszary wsp\xc3\xb3\xc5\x82istnienia dw\xc3\xb3ch faz ciek\xc5\x82ych maj\xc4\x85 g\xc3\xb3rn\xc4\x85 lub doln\xc4\x85 temperatur\xc4\x99 mieszalno\xc5\x9bci albo obie temperatury graniczne._NEWLINE_W przypadku uk\xc5\x82ad\xc3\xb3w heterozeotropowych przed osi\xc4\x85gni\xc4\x99ciem g\xc3\xb3rnej temperatury mieszalno\xc5\x9bci jest osi\xc4\x85gana temperatura wrzenia. Aby r\xc3\xb3wnowaga termodynamiczna mi\xc4\x99dzy dwoma cieczami i par\xc4\x85 zosta\xc5\x82a zachowana, nie mo\xc5\xbce si\xc4\x99 zmieni\xc4\x87 \xc5\xbcadna ze zmiennych intensywnych. Na wykresach fazowych pojawia si\xc4\x99 odpowiadaj\xc4\x85ca sta\xc5\x82ej temperaturze pozioma granica mi\xc4\x99dzy obszarami wsp\xc3\xb3\xc5\x82istnienia pary z dwoma cieczami.\n_START_SECTION_\nPrzebieg kondensacji (przyk\xc5\x82ady)\n_START_PARAGRAPH_\nW czasie ch\xc5\x82odzenia par A (bardziej lotny) i B (mniej lotny), kt\xc3\xb3rych sk\xc5\x82ad odpowiada warunkom r\xc3\xb3wnowagi z dwoma fazami ciek\xc5\x82ymi, do powstania kondensatu dwufazowego nie dochodzi. Pierwsza kropla powstaj\xc4\x85cej cieczy jet bogatsza w sk\xc5\x82adnik mniej lotny (B) ni\xc5\xbc para, co powoduje zmniejszenie si\xc4\x99 jego st\xc4\x99\xc5\xbcenia w parze. Punkt opisuj\xc4\x85cy stan uk\xc5\x82adu zaczyna przemieszcza\xc4\x87 si\xc4\x99 w d\xc3\xb3\xc5\x82 przez obszar wsp\xc3\xb3\xc5\x82istnienia pary z roztworem B w A. Jednofazowy kondensat jest odbierany do chwili osi\xc4\x85gni\xc4\x99cia temperatury, okre\xc5\x9blonej przez punkt przeci\xc4\x99cia linii sk\xc5\x82adu uk\xc5\x82adu z doln\xc4\x85 granic\xc4\x85 obszaru ciecz\xe2\x80\x93para (koniec kondensacji). Rozwarstwienie kondensatu mo\xc5\xbce wyst\xc4\x85pi\xc4\x87 po jego dalszym och\xc5\x82odzeniu. Po przekroczeniu linii nasyconych roztwor\xc3\xb3w B w A stopniowo zwi\xc4\x99ksza si\xc4\x99 ilo\xc5\x9b\xc4\x87 roztworu A w B._NEWLINE_Je\xc5\xbceli st\xc4\x99\xc5\xbcenie sk\xc5\x82adnika B w parze jest wi\xc4\x99ksze od st\xc4\x99\xc5\xbcenia w parze heterozeotropu, lecz mniejsze ni\xc5\xbc w granicznym roztworze A w B, w pierwszym etapie skraplania otrzymuje si\xc4\x99 kondensat jednofazowy \xe2\x80\x93 roztw\xc3\xb3r A w B. W miar\xc4\x99 kondensacji zmniejsza si\xc4\x99 ilo\xc5\x9b\xc4\x87 B w parze i obni\xc5\xbca si\xc4\x99 temperatura uk\xc5\x82adu. Proces przebiega do chwili osi\xc4\x85gni\xc4\x99cia temperatury heterozeotropowej, w kt\xc3\xb3rej pojawia si\xc4\x99 druga faza ciek\xc5\x82a \xe2\x80\x93 roztw\xc3\xb3r B w A. Temperatura utrzymuje si\xc4\x99 na sta\xc5\x82ym poziomie do chwili zako\xc5\x84czenia kondensacji. Dwufazowy kondensat mo\xc5\xbce by\xc4\x87 gromadzony po wcze\xc5\x9bniejszym odebraniu kondensatu jednosk\xc5\x82adnikowego. Jego sk\xc5\x82ad mo\xc5\xbce ulega\xc4\x87 zmianom w czasie dalszego ch\xc5\x82odzenia, ze wzgl\xc4\x99du na zale\xc5\xbcno\xc5\x9b\xc4\x87 rozpuszczalno\xc5\x9bci A w B i B w A od temperatury._NEWLINE_W przypadkach, gdy st\xc4\x99\xc5\xbcenie B w parze jest wi\xc4\x99ksze od granicznego st\xc4\x99\xc5\xbcenia A w B jej skraplanie zachodzi bez rozwarstwienia kondensatu (roztw\xc3\xb3r A w B).'