b'\n_START_ARTICLE_\nLiHe\n_START_SECTION_\nPr\xc3\xb3by obserwacji i syntezy\n_START_PARAGRAPH_\nPierwsze pr\xc3\xb3by oszacowania linii emisyjnych \xe2\x81\xb7Li\xe2\x81\xb4He zosta\xc5\x82y opublikowane w latach 70. XX wieku. Na pocz\xc4\x85tku lat 90. podczas badania metodami spektroskopowymi wykorzystuj\xc4\x85cymi \xc5\x9bwiat\xc5\x82o lasera o regulowanej d\xc5\x82ugo\xc5\x9bci fali emitowanego promieniowania uk\xc5\x82adu izotopowego, kt\xc3\xb3ry obejmowa\xc5\x82 \xe2\x81\xb6Li\xc2\xb3He, \xe2\x81\xb6Li\xe2\x81\xb4He i \xe2\x81\xb7Li\xe2\x81\xb4He, zaobserwowano efekty 6 przej\xc5\x9b\xc4\x87 wibracyjnych cz\xc4\x85steczek LiHe. Nast\xc4\x99pnie obliczono, \xc5\xbce energia wi\xc4\x85zania cz\xc4\x85steczki powinna wynosi\xc4\x87 0,0039\xc2\xa0cm\xe2\x80\x931, (co odpowiada 7,7\xc3\x9710\xe2\x81\xbb\xe2\x81\xb8 eV, 1,2\xc3\x9710\xe2\x81\xbb\xc2\xb2\xe2\x81\xb6 J lub 6\xc2\xa0mK), natomiast jego d\xc5\x82ugo\xc5\x9b\xc4\x87 oszacowano na \xe2\x88\xbc28\xc2\xa0\xc3\x85. W 2013 roku opublikowano precyzyjne dane spektroskopowe uzyskane dla gazowego LiHe w stanie r\xc3\xb3wnowagowym reakcji Li + 2 He \xe2\x87\x84 LiHe + He w zakresie temperatury 2,45\xe2\x80\x936\xc2\xa0K, pracuj\xc4\x85c z helem o g\xc4\x99sto\xc5\x9bci 2\xc3\x9710\xc2\xb9\xe2\x81\xb7\xe2\x88\x9210\xc2\xb9\xe2\x81\xb8 atom\xc3\xb3w na cm\xc2\xb3 oraz uzyskuj\xc4\x85c g\xc4\x99sto\xc5\x9b\xc4\x87 atom\xc3\xb3w litu rz\xc4\x99du 10\xc2\xb9\xc2\xb9 atom\xc3\xb3w na cm\xc2\xb3 poprzez jego odparowanie z wykorzystaniem lasera impulsowego. Detekcji dokonano metod\xc4\x85 fluorescencyjn\xc4\x85. Dane dotycz\xc4\x85ce stan\xc3\xb3w r\xc3\xb3wnowagowych oraz szybko\xc5\x9bci tworzenia si\xc4\x99 cz\xc4\x85steczek LiHe w temperaturze 1\xc2\xa0K zosta\xc5\x82y zaprezentowane w 2015 roku.\n_START_SECTION_\nW\xc5\x82a\xc5\x9bciwo\xc5\x9bci\n_START_PARAGRAPH_\nW rzeczywisto\xc5\x9bci otrzymane cz\xc4\x85steczki s\xc4\x85 rodnikami HeLi\xe2\x80\xa2, przez co wykazuj\xc4\x85 one zauwa\xc5\xbcalny efekt Zeemana. LiHe jest tak\xc5\xbce paramagnetyczny i polarny. Atom litu w stanie X\xc2\xb2\xce\xa3 mo\xc5\xbce ulec wzbudzeniu do stanu A\xc2\xb2\xce\xa0, co na widmie fluorescencyjnym uwidacznia si\xc4\x99 w postaci dw\xc3\xb3ch linii rozszczepionych na dublety; ich liczby falowe wynosz\xc4\x85 14902,563; 14902,591; 14902,740 i 14902,768\xc2\xa0cm\xe2\x81\xbb\xc2\xb9. Obie pary s\xc4\x85 rozdzielone o 0,177\xc2\xa0cm\xe2\x81\xbb\xc2\xb9. Istnienie dw\xc3\xb3ch par wynika z dw\xc3\xb3ch odmiennych stan\xc3\xb3w wibracyjnych cz\xc4\x85steczki LiHe: 1/2 i 3/2. Prostota widma wynika z tego, \xc5\xbce wi\xc4\x85zanie w cz\xc4\x85steczce LiHe jest zbyt s\xc5\x82abe, aby wytrzyma\xc4\x87 wy\xc5\xbcsze stany wibracyjne lub rotacyjne \xe2\x80\x93 najni\xc5\xbcsze stany rotacyjne szacowane s\xc4\x85 na 40 i 80\xc2\xa0mK, co znacznie przewy\xc5\xbcsza energi\xc4\x99 wi\xc4\x85zania cz\xc4\x85steczki LiHe wynosz\xc4\x85c\xc4\x85 6\xc2\xa0mK.\n_START_SECTION_\nLiHe w astrofizyce\n_START_PARAGRAPH_\nCz\xc4\x85steczek zwi\xc4\x85zanych wy\xc5\x82\xc4\x85cznie si\xc5\x82ami van der Waalsa mo\xc5\xbcna otrzyma\xc4\x87 bardzo wiele, jednak ta budzi szczeg\xc3\xb3lne zainteresowanie ze wzgl\xc4\x99du na to, \xc5\xbce linie widmowe litu s\xc4\x85 wa\xc5\xbcne w przypadku badania br\xc4\x85zowych kar\xc5\x82\xc3\xb3w o masie poni\xc5\xbcej 0,06 masy S\xc5\x82o\xc5\x84ca. Mo\xc5\xbcliwo\xc5\x9b\xc4\x87 tworzenia si\xc4\x99 egzotycznych po\xc5\x82\xc4\x85cze\xc5\x84 litu z gazami szlachetnymi mo\xc5\xbce mie\xc4\x87 istotny wp\xc5\x82yw na profil linii Li w zimnych atmosferach takich obiekt\xc3\xb3w, co pozwala na wyci\xc4\x85ganie wniosk\xc3\xb3w dotycz\xc4\x85cych atmosfer br\xc4\x85zowych kar\xc5\x82\xc3\xb3w i planet pozas\xc5\x82onecznych, a tworzenie si\xc4\x99 cz\xc4\x85steczek nawet o tak s\xc5\x82abych wi\xc4\x85zaniach ma na ten profil wp\xc5\x82yw.'