En raison des lois de symétrie , d'invariance des équations de la mécanique , la somme du moment cinétique de rotation sur lui-même du ballon avec celle de son centre de masse par rapport au sol se conserve . La trajectoire du centre de masse du ballon n'est pas initialement courbée , mais au fur et à mesure qu'il se déplace , la friction avec l'air du ballon en rotation fait diminuer son moment cinétique . Comme le moment cinétique total doit rester constant , la trajectoire du centre de masse doit s'incurver et l'on obtient le résultat observé . C'est en gros ce qui se passe , même si l'on a négligé quelques subtilités dans l'analyse . Quels rapports avec la physique des particules ? Beaucoup ! Pour décrire le mouvement complet du ballon , on peut faire intervenir un vecteur vitesse dans l'espace pour son centre de masse mais aussi un vecteur vitesse de rotation du ballon sur lui-même . Il est commode pour cela de faire intervenir un espace de configuration à 6 dimensions avec les 3 coordonnées de positions du centre de masse et les 3 angles de rotation du ballon autour de son centre de masse . Pour un observateur situé loin du ballon , et le considérant comme un point matériel , il serait conduit , pour comprendre son mouvement , à introduire un espace de configuration externe , celui des positions du point dans l'espace , et un bizarre espace de configuration interne , avec un ensemble de 3 coordonnées nécessaires pour rendre compte de toutes les anomalies de mouvement que l'on observe . Et curieusement , la géométrie de l'espace abstrait de configuration interne ferait intervenir , celui des rotations . Les théories de jauge des champs de forces fonctionnent en gros sur le même principe et elles reposent sur des groupes de symétrie , les fameux En plus d'un champ de vecteur vitesse pour les trajectoires possibles des particules , il y a un champ pour une sorte de vecteur vitesse de rotation dans un espace de configuration abstrait et interne associé à chaque particule . On peut considérer les particules comme une sorte de ballon à n dimensions pouvant tourner sur lui-même , sauf qu'ici il ne s'agit pas obligatoirement de vraies dimensions d'espace . Les groupes de symétrie des théories de jauge sont alors simplement les groupes de rotations de ces « ballons »