Dredging Processes  6  Sand cutting 3 & Clay cutting 1
Er is een klein beetje over wat we gestuurd hebben gedaan, de wedstrijdprobleem, en we hadden dit wedstrijdprobleem, of challenge of wat je het wilt proberen, want in de basistheorie had je in de denominator een sign, met vier angles, en als de zon van die vier angles een 180 graden probleemde, hebben we een probleem omdat je de zon van 0 divide of van iets dichter dan 0, die heel hoog of zelfs negatieve zon, en speciale negatieve zon kan niet existeren. Dus wat lijkt het? En in fact, dit is een wedstrijd met een blade van 120 of 130 graden, en je kunt vragen, wanneer zal dat gebeuren? Nou, voor eentje, we begonnen dit research eind van de 90's, omdat in die dagen tunnelboring machines waren heel interessant, en als je op de tunnelboring machine kijkt, en niet veel mensen denken van dat, het is een grote cylinder, het kan een diameter van 16 tot 18 meter hebben, de zes van een tunnelchannel, maar als deze tunnelboring machine constant in één richting gaat, het ook betekent dat je een zijkant van de tunnelboring machine krijgt en de tunnelboring machine tenden te turneren in één richting. Dus met tunnelboring machines zou je het willen als ze in beide richtingen kunnen gaan. Dat betekent dat je niet alleen een blade in de front van de tunnelboring machine maakt, maar ze maakten blades zoals dit. Dus in dat geval, wanneer je in deze richting gaat of in de andere richting gaat, de kuttingproces is dezelfde, maar als je met zo'n soort pickpoint gaat, dan krijg je een proces zoals in de foto. Dus als het zo zou zijn, dan zou je 90 graden hebben, als het zo is, dan heb je 120, 130 graden. En dat is waarom we dat investigeren, omdat we het willen kunnen predicteren, de voorses en de torque, etc., de moeite op tunnelboring machines. En dat is waar we vonden dat we de originele theorie niet kunnen verplegen. Als je op de oildrilling kijkt, basically in oildrilling, je hebt twee mechanisms om te drillen, om de hele te maken. De originele method is dat je rotatie hebt, ja, het is niet echt een blade, het is een rotatie device op de top van de dril, niet alleen één, maar je hebt een aantal van die dingen en dan omdat van de hoogte.  De rotatie device is rotatie over de rok omdat van de hoogte. Je crusht de rok onder de dril, dus in feite, het is niet drillen in termen van de kutting van de rok, maar omdat van de hoogte, de rok zal ontdekken en dat is hoe je de materiaal removed. Dus dat is één method. Dan later, ze hebben ook drillende devices met reale kutters. Ze noemen het vaak pdf kutters. Ik heb je een foto laten zien in een van de eerste leken. We noemen het straatapaks kutters en die zijn kleine plekken van artificieel diamant, omdat diamant de hoogste materiaal is. Het is hoger dan de hoogste rok, dus je kunt eigenlijk de rok kutten. En als ik zo'n kutter zo'n kut en door de rok kutten, de diamant zal ontdekken. Het zal de stil achter het gaan. Als ik het zo doe, dan is de pressie op de diamant aan de vrond en de diamant zal stikken, omdat je een normaal pressie op de diamant hebt. Dus die kleine kutters, ze zijn ongeveer 1 centimeter, ze gaan zo, en ze scratchen eigenlijk een heel thin laad van rok van de onderdeel van de hoogste waar we drillen. Ja, dus dat is ook een proces waar je een bladengel hebt, groter dan 90 graden. En als in de equatie hebben we de zon van alle die angles. En ik heb een bladengel van, laten we zeggen, 120 graden. Ja, dan is het makkelijk om dicht te komen naar de 180 graden en dan zijn we in verkeer met de originele model. Dus, dit zou een tunnelboring machine zijn. Het zou een drillende device zijn voor drillende olieboot en er zijn ook andere opties, zoals als ik een klemschijl heb, een grijper, en de klemschijl begint te zetten. Normaal drop ik de klemschijl op de zon, en dat betekent dat de kuttingen, in het begin, zijn bijna 90 graden, want het dropt vertrouwelijk en ik vind het als die twee bakken van de klemschijl penetreren, zoals diep mogelijk in de zon. Dus ik begint met 90 graden bladengel en dan als de klemschijl is dichtgekomen. De bladengel is dekeken en als de klemschijl helemaal dichtgekomen, vaak hebben we misschien gewoon 15 graden, hoewel ik zei, we willen niet 15 graden, maar als je kijkt naar de klemschijl, meestal als ze dichtgekomen zijn, de bovenkant is bijna horizontaal.  Het is niet zo, het is bijna horizontaal. Dus met die klemschijl moeten je ook met hoge kuttingengels beginnen, waarschijnlijk een beetje meer dan 90 graden, want het opent op een angle meer dan 90 graden, maar tijdens de kutting constant de klemschijl is veranderd. Dus ook voor klemschijl willen we weten wat precies gaat. Als ik een simulatie doe met een klemschijl en ik zou de originele theorie zonder de kutting, en de kuttingen worden heel hoog, en in het geval van een 90 graden bladengel, de kutting is omhoog, en dan in een simulatie, de klemschijl zou nooit de kutting inzetten, omdat de kuttingen zo hoog zijn. Dus je moet echt weten wat er daar gaat. Dus we hebben dit kutting, de kutting, de kutting in de vond, hier heb je de kuttinge angle en eigenlijk hier heb je de originele kuttinge proces en dit zou gebeuren in zand, in klei, in rok, misschien, maar we weten van zand en klei dat het gebeurt. We hebben al de voordelen, ik heb je gestuurd, dus ik zal niet in detail gaan. Het enige belangrijkste hier is dat je een lopdaat ziet, niet van een kutting, en de reden voor dat, ik heb het al al gezegd, de reden voor dat is dat hier heb je zand, die is al subjecte naar dilatatie, en dat betekent dat de kutting van internaal kutting een beetje kleiner is dan de originele kutting van internaal kutting, en om dat in te brengen, heb ik gewoon de verschillende simulatie gebruikt, want dan kan ik gebruiken twee verschillende valies in mijn equaties. Voorses op de kutting, heel belangrijk voor de kutting is dat hier heb je de delta, de kutting van extreem kutting, en waarom is dat zo belangrijk? Nou, zolang de kutting niet beweegt, weet je niet of de extreem kutting is omhoog of omhoog, het kan tussen een maximale en een minimale zijn, en ik zal je een paar grafjes laten zien wat er gebeurt om te laten zien wat er gebeurt met dat kutting van extreem kutting. Voorses op de kutting, ja en ze zijn altijd opgezicht op de kutting, in dit geval de kutting. De momenten zijn belangrijk om te kiezen hoeveel van de kutting is mobieliseerd, ja, als het 100% mobieliseerd is.  Ik heb echt niet de moment-equation nodig, maar als het niet volledig mobieliseerd is, heb ik gewoon een tweede equatie nodig, want mijn delta is een van de kuttingen, ja, en de nummer van de equaties moet de nummer van de kuttingen gelijk zijn, dus dat is waarom ik dat nodig heb, ja. Nou, opnieuw, zoals met het originele proces, je hebt water volgens de zone waar je dilatatie hebt, en in feite, dit is de kutting en in de kutting we hebben de dilatatie, dus dat is waarom we de water nodig hebben. De kutting is aangevond niet om de dilatatie te hebben, want zoals ik je gestart, de kutting kan alleen de dilatatie hebben, want de perus in de kutting is ongeveer, en het is volledig met water, het zal niet gebeuren weer, ja, dus ik denk dat in de kutting je geen dilatatie hebt, dus de water kan een beetje door de kuttingen flowen, maar in general niet veel. De kuttingsbedrijven voor de Feyenoord-element calculaties, hetzelfde als in de kuttingsbedrijven, de ene verschil is natuurlijk nu de dpdn equals 0, wat betekent een impermeerbare kutting is hier, het is de kutting en deze kutting tussen de kutting en de kutting, water kan door dat kutting flowen, ja, want het is allemaal zend, dus de water kan daar door te flowen. Een koersmash, maar het ziet al eens als een fine mesh, maar deze is zelfs een beetje fijn, en ook hier zie je dat bijna de scherplijn, en op het onderde van de kutting, we hebben heel klein elementen gebruikt, want we willen weten de details van de pressionele distributie in zo'n gebied, resulten met de grootste onderpressies in de scherplijn, maar niet in de kutting, en zoals ik gezegd heb, de resultaten van alle Feyenoord-elementen programma's, calculaties, zijn bijna dezelfde als als de kutting was gemaakt van stil en er is geen water flowen door de kutting, dus eigenlijk, na we uitvonden van veel calculaties dat dit de kutting is, eigenlijk gebruik ik de valuërs voor de situatie waar ik geen kutting heb, dus de situatie waar de kutting zou zijn van stil, want we hebben veel meer data op die situatie.  Dit waren flowlijnen, dus je kunt zien in de kutting, op de top is er wat flow, maar in deze hele regione is er niet veel flow, en als er niet veel flow is, dat betekent dat er niet veel pressionele gradiënt is, want de flow en pressionele gradiënt zijn gelaten, als ik een hoge pressionele gradiënt heb, dan heb ik een hoge flow en reversie.  Dit was een foto van de onderpressing als functie van de locatie, B was waar de scherplijn de surface reacht, dus de hydrostatische pressie reacht, dus dat is waar hij begint om 0, A was de tip van de kutting, dus van B tot A is de scherplijn en je kunt zien dat het increases, het heeft een maximale zonde, dan van A tot D is de onderkant van de kutting, dus daar is het decreases bijna linear, niet helemaal, maar bijna, en dan D is de tip van de kutting, hier zie je de pressionele kutting en van C tot A is de top van de kutting tot de kutting van de kutting, dus alle kuttingen die zijn belangrijk, we hebben vier kuttingen in totaal, je kunt zien wat de pressionele kutting is, nu en dit is een met een grote kutting en de onderkant is met een heel klein kutting, als je een heel thin kutting hebt, bijvoorbeeld als de kutting is 75 graden, waarschijnlijk is de kutting in front van dat kutting heel thin en dan krijg je zo'n distributie, nu, de ding is, die pressionele kuttingen zijn bepaald op de kuttingen en de kuttingenprogramma, de manier waarom we het gebruiken, zal niet in account zijn of je kutting hebt of niet, dus er is geen limit, in feite, de hele kutting is dimensionaal, dus ik kan het gebruiken voor verschillende kuttingen, voor verschillende kuttingen enzovoorts, voor verschillende permeabiliteiten, dus alles is dimensionaal, het betekent, ik zou een kavitation hebben, ja, dan op de top hier, ik zou een flat gebied of een horizontale gebied hebben, omdat dat de limit van mijn onderpressie is, in de Feyenoord element calculaties, je kan dat niet in account nemen, zoals ik zei, omdat ze dimensionaal zijn, maar als je de parallele resistermethode zou gebruiken om die onderpressies te vertellen en het resultaat is bijna dezelfde, maar in de parallele resistermethode, je kunt vaak zeggen, ik heb een limit, de limit is dat en dat pressie, die is de totale, de absoluut hydrostatische pressie en dan kun je de top van die onderpressies kutten en in feite krijg je een meer detailse uitzicht op de onderpressies, wel, dat is wat we doen zoals dit, dus weer, we hebben vier mogelijk vloolijnen, ja, van iedere service, je hebt een vloolijnen en ze gaan naar een punt op de schereplijn en met dat method, je betekent de onderpressie op dat punt, maar als dat onderpressie hoog zou zijn dan de cavitationpressie, dan de absoluut pressie, dan zal ik de value van de hydrostatische pressie op dat punt geven en dat is hoe ik de onderpressie kan kutten.  In dat geval, het zal niet een mooie, smooth curve zijn, maar je hebt een vloolijnen advantage is dat ik kan kijken naar de transition tussen geen cavitation en cavitation in een veel meer detailse manier. Normaal zeggen we, oké, we hebben een lijn onder een certaine angle en een horizontale lijn voor cavitation en het intersectionpunt is de transition tussen de twee, maar als ik deze method gebruik, dan krijg ik een mooi smooth curve, waarin het beter is, want dat is de realiteit. Nu, ik heb je gezegd, we hebben nogal een aangenaamde in de wedstrijdsysteem. Eerst van alles de wedstrijdangle, dus de tipangle van de wedstrijd. Ik wil predicteren wat dat angle zou zijn en ik zou ook willen weten hoeveel is de friktion op de blade mobiliseerd. Nou, we hebben veel calculatie en dit is een graf die je de moment rond de tip van de blade, ja, dus ik choose de tip van de blade als de punt waar ik de momenten mag calculeren. En wat zie je? Nou, eerst van alles hier heb je de wedstrijdangle, dus dat is de tipangle van de wedstrijd. Wat zie je? Nou, voor vier verschillende aangeneen, want we weten niet altijd wat de schere aangeneen is, we bevinden de momenten en je kunt zien dat de moment is altijd rond zero, in dit geval op about 55 graden. Maar dit was voor een certaine aangeneen van het interne friktion. Ja, dus met een andere aangeneen van het interne friktion, het kan verschillen, maar ik zal je de equatie een beetje later geven. Dus, wat ik choose voor mijn schere aangeneen, de moment is ongeveer zero op 55 graden. Nou, dat is heel mooi, want ik kan zeggen, oké, als ik 55 graden op de tip van mijn wedstrijd neem, en in fact later heb ik gevonden dat dit aangeneen is independant van de schere aangeneen, dus wanneer ik een 90 graden schere aangeneen of 120 graden schere aangeneen is, het aangeneen van de tip van de wedstrijd is ongeveer dezelfde, het is bijna independant en in dit geval 55. Hier zie je ook ditzelfde moment, maar nu ik heb de calculatie voor een aantal tetas, 40, 50, 55 en 60 graden voor de tip aangeneen van de wedstrijd, en nu op het horizontale aangeneen heb je de schere aangeneen en de aangeneen van de schere aangeneen.  Nou, wat zie je, je kunt de schere aangeneen zien, die is de 55 graden, het begint hier een beetje onder, zero, en het eindt een beetje boven, maar ongeveer dat lijn is bijna zero, dus de aangeneen dat dit aangeneen zou zijn 55 graden is correct. Oh, ja, we hebben wat testen in de laboratie, je hebt al wat foto's gezien, ik denk van deze laboratie, en in feite wat we zouden willen weten is de wedstrijd echt een statische wedstrijd, dus is de wedstrijd niet opgemoet, is er geen velociteit in deze wedstrijd, en hoe doe je dat, nou, als je een video kunt maken van de aangeneen slijden over de blade en dan de conclusie is dat de aangeneen niet slijt, het betekent dat je een statische wedstrijd hebt, als het nog slijt, betekent dat er velociteit in de wedstrijd is, dus alles gaat. Dus hier zie je de blade, hier zie je de camera in de vorm van de blade, we hebben een windo in de blade gemaakt en achter dat windo hebben we de camera geplaatst, dus je kunt eigenlijk zien wat alle partijen doen op de top van de blade, en hier zie je hoe de camera is geplaatst achter de blade, ja, we hebben veel duktapen gebruikt, maar je moet iets doen, nou, dus, dus onze conclusie was, ik heb geen video van dat, maar onze conclusie was, de wedstrijd is niet 100% statisch, soms kunnen we nog eens wat partijen zien, maar in general, het is een statische wedstrijd, dat is ook belangrijk te weten, als ik deze statische wedstrijd heb, het betekent dat de friktie niet 100% behoorlijk is, ja, omdat als het movede, het betekent dat ik 100% friktie heb, als het niet movede, het zou ook 0% zijn. Ja, nu heb ik een paar foto's van de vormen op een wedstrijd, voor verschillende blade angels, en je kunt zien hoe het veranderd is, dus dit is, ik denk dat dit was 75 of 60 graden, je kunt zien een klein wedstrijd in de vorm, hier heb je de vormen dat op de laag gebaseerd is, dat gaat over de wedstrijd, en hier heb je de vormen op de blade, en je kunt zien dat de blade erop generaties een friktieval, dat betekent dat de vorm op de blade een friktieval is.  Dit is een 120 graden blade, en wat zie je daar? Dat die vormen bijna dezelfde zijn, dus de vormen van de laag die je kut, zijn bijna dezelfde, maar om een equilibrie op deze wedstrijd te krijgen, nu zijn de vormen hier op de blade of van de blade op de zand een beetje anders, nu zie je een friktieval, dat is omhoog. Wat betekent dat? Het betekent dat de zand in de wedstrijd is omhoog op de blade, in feite het zou willen gaan onder de blade, en dat is ook wat er in de realiteit gebeurt, als je een aangel hebt, we hebben testen met heel sufistische, finite elementen met geluid, omdat we het noemden ijskouden, dus je hebt een ijsburk, iedereen weet dat 90% onder water is, de ijsburk gaat door de zon, wanneer het zand of klei is, en wat je wilt weten, als ik een trend maak een trend en ik neem de pipeline in, en tussen de toppen van de pipe en de onderde van de ijsburk, laten we zeggen, ik heb 1 meter. Nu de ijsburk komt, omhoog, laten we zeggen, perpendicular op de pipeline, zou de verschillingen nog zo groot zijn dat de ijsburk wil de hele pipeline nemen, want als dat gebeurt en de pipeline doet dit, het kan buckelen of banden en het may ontdekken en we vinden niet dat. En dan is het heel belangrijk om te weten, als dat ijsburk gaat, zal de zand opnieuw gaan tegen de ijsburk of is de aangel van de ijsburk zoals dit en de zand gaat onder de ijsburk, want je kunt meelden als het onder de ijsburk gaat, ja, het zal de hele pipeline nemen, als het onder de ijsburk gaat, is de pipeline niet effectueerd en die soort problemen zijn heel theoretisch, maar niet voor oude companies, omdat ze weten, als ze de pipeline in de arktiek nemen en de pipeline is geïnterreerd omdat van een ijsburk, dan de hele publieke opinion in de hele wereld zal tegenzijden en het zal 10 jaar nemen voordat je in de arktiek kan beginnen te drillen. Dus ze willen echt zeker dat, als ze dit doen, als ze er pipelines opnemen en ze ervaren, ze willen echt zeker dat het werkt.  Dus voor ze is het heel belangrijk zal de zand onder de ijsburk gaan, of onder de ijsburk, of zullen ze starten omhoog. Ja, dus ze liken deze soorten theories en calculaties. Ik remember de studenten die dat research deed, het is een jaar geleden, hij gebruikt de software called abacus, om die calculaties te doen. Hier zie je in fact dezelfde foto hier, de, laten we zeggen, 60 graden, 75, 90, dan zou dit 105 zijn en dit zou het 130 zijn. Je kunt zien dat de voortjes op de ijsburk elke keer zijn ze dezelfde, maar je kunt zien dat de voortjes onder de ijsburk, de frictie voortjes onder de ijsburk, eerst de ijsburk pushed de zand naar beneden en hier pushing de zand naar beneden. En je kunt zien hoe je de transition van een mechanisme naar de andere mechanisme krijgt. Nou, laten we eens kijken naar wat data. Ik heb de calculaties gemaakt. Dit is voor een interne frictie angle van 40 graden en in deze foto zie je drie aangels, de alpha, de beta en de delta. En in fact, in deze foto heb ik de bladegangel en de weggangel gegeven. Dus de alpha is de weggangel en wat hier called theta is de bladegangel. Dus het moet worden reversed, maar ik zal dat voor de volgende keer doen. Dus als de bladegangel is geïncreëerd van 60 tot 120 graden, wat zien we? Wat zien we eigenlijk? We zien een weggangel, die bijna 50 graden al de tijd is. Nou, als je dat ziet, dan voor iemand die in zoil mechanisch is, was hij oké, dus dat is 90 minus de angle van interne frictie. En in fact, dat is wat het is. Dus de weggangel is bijna gelijk 90 minus de angle van interne frictie. En dat gebeurt de hele tijd. In dit geval had ik een externe frictie angle die 2 terren van de interne frictie angle is en dat betekent dat de externe frictie angle, als het volledig behoorlijk is, is 27 graden. Dus voor de externe frictie angle starten we hier met plus 27 graden, wat betekent dat de zand, je hebt een 60 graden bladegangel, de zand is omhoog, dus ik heb een omhoog frictie op de bladegangel, maar de bladegangel is de zand omhoog, omdat dat altijd reversed is.  Waarom begint het hier te starten en niet later? Nou, je kunt zien dat als de bladegangel wordt kleiner, er zal geen zand worden. Als ik een bladegangel heb, kleiner dan 60 graden, kan ik niet zelf even een draaien van een zand in de vond van de bladegangel. Dus onder 60 graden zal er geen zand op de bladegangel zijn. Dus op 60 graden, ik zal altijd de kuttingproces meteen de zand hebben. Oké, nu als ik mijn bladegangel increases, wat zie ik? Ik zie een dekering van mijn externe frictie en bijna 90 graden is het 0, wat betekent dat er geen zand is. En dan wordt het negatief, wat betekent dat het in dezelfde richting is. Dan zie je hier ook een beetje boven 110 graden bladegangel. Je kunt zien dat het volledig mobiliseerd is in dezelfde richting en dan zal de zand constant zijn, omdat de zand niet groter kan zijn dan minder of smaller dan minder 27 graden. Dus hier is het constant weer. Wat je ook kunt zien in alle calculaties, dat de beta, dat was de zandgrangel, is bijna constant, niet 100 procent. Het is een beetje verschillend, maar het is zo'n kleine verschil dat ik zou zeggen, het is 20 graden in dit geval. Het heeft ook te doen met de accuële van alle calculaties. Dus de zandgrangel is bijna constant. Nu, de zandgrangels. Nou, zoals ik zei, omdat we die zand in de denominator hebben, je kunt zien dat er geen zandgrangel is, dat is de jonge zandgrangel. De zandgrangel is increaseerd en het gaat naar infiniteit hiergens, dus dat is waar de zandgrangel is 180 graden. Ja, en dan als de zandgrangel is meer dan 180 graden, het komt terug van minus infiniteit en blijft negatief, wat is niets, omdat het betekent dat de zandgrangel gaat door zichzelf en we weten dat dat nooit zal gebeuren. Ja, dus dit is de uitgang van de situatie zonder de zandgrangel en de zandgrangel is dezelfde, maar dan voor de vertige voordeur. Ik heb ook de lijn in, de groen lijn, voor het geval waar we een zandgrang hebben. En wat zie je? Een beetje over de 60 graden. De twee lijn crossen elkaar.  En, wel, in de theorie zeggen we dat je altijd de kleinste van de twee voordeur is, wat betekent dat in het begin we de zandgrangel nemen, dus zonder de zandgrangel en bovenin in dit geval iets zoals 65 graden, we zullen de groen lijn nemen en je kunt ook zien dat de groen lijn niet veel increaseert. Het is een beetje increaseerd, maar niet te veel. Nou, dat is heel belangrijk, want ik geef je de voorbeeld van de zandgrangel, je maakt het op de zandgrangel, onder water en als ik zo'n voordeur zou hebben, omhoog direct, de zandgrangel zou nooit in de zandgrang gaan, omdat de voordeur te groot is. Maar als de voordeur de groen lijn is, dan is het limit. En ik moet gewoon zorgen dat de weight van de zandgrangel is groter dan deze voordeur. Dus wanneer ik deze voordeur weet, kan ik de weight uitleggen, gewoon stil uitleggen tot de zandgrangel te maken. Heviger en dan weet ik dat het werkt. Ja, voor de voordeur vertrouw, je kunt zien dat in het begin, bij 60 graden, het is bijna 0, maar je kunt ook zien in dit geval dat de groen lijn, die de vertrouw in het geval is, in het geval is bijna 0. Dus er is inderdaad niet veel vertrouw. Dit is een deel van de zandgrangel waar de twee lijn intersecten. Dus je kunt zien dat, ja, waar is het, het is tussen 60 en 65 graden, waar je de verandering van geen zandgrang naar een zandgrang hebt. Waarom hebben we dit ontdekken, in de laatste 10 jaar en niet eerder? Nou, we doen research voor zandgrangel, en alle zandgrangel tools hebben zandgrangels tot 55 graden, iets zoals dat. Dus voor zandgrangel is dit niet echt belangrijk, hoewel ze zo'n theorie willen weten, maar ja, voor een zandgrangel of een zandgrangel, het speelt geen rol, maar in zandgrangels, zandgrangels, zandgrangels, zandgrangels voor oorlog, het speelt een rol, en als je dit niet in het account neemt, je maakt een grote verandering als je voorkomt van voors en voors. Ik heb nog een, ik zal niet zo veel detail gaan, maar dit is 30 graden. Oké, dus 30 graden, als we een zandgrang, een zandgrangel, die 90 minus de zandgrangel van internaal fritie is, dan zouden we in dit geval een zandgrangel van 60 graden, en 90 minus 30 is 60.  En je kunt zien dat het niet exact 60 is, hier is het een beetje lager en hier, maar in het midden, het approached 60, dus waarschijnlijk 60 graden niet geeft je een groot verandering. Je kunt zien, het begint ook een beetje boven 60 graden, dus onder er is geen zandgrangel. En je kunt zien de zandgrangel, de zandgrangel van internaal fritie gaat van plus 20 tot minus 20, dus dit is de zandgrangel waar het zandgrangel gaat. Ja, dus het, in effect, je ziet hetzelfde als in de vorige foto, alleen voor een andere zandgrangel van internaal fritie. Hier zie je de voors, dezelfde foto, alleen nu de intersection tussen de twee lijnen is bij een grote zandgrangel. Dus als de zandgrangel van internaal fritie is kleiner, dat betekent dat voor een langere tijd, je de originele zandgrangel zal hebben en de zandgrangel zal starten op een hoge zandgrangel. Hier zie je de voors weer, dus je kunt zien waar het is, het is over 70 graden, dus tot, laten we zeggen, 70 graden in zo'n zandgrangel. Ik zal geen zandgrangel hebben, maar over 70 graden. Ik zal het hebben. Ja, dit is, oh, dit is de cavitatie, maar de principale is dezelfde. Ja, de lijnen zijn bijna dezelfde. Dan de resultat, de resultat dat ik heb gevonden, dit alpha moet de theta zijn, zoals ik heb gezegd, ik heb de twee zandgrangel geversed. Dus dit moet de tip-angel van de wedstrijd zijn en je kunt zien dat voor geen cavitatie we 90 hebben gevonden, niet minus 5 exact, maar 2 terfij. En waarom 2 terfij? Want in ieder geval heb ik de externe fritie-angel gekregen om 2 terfij te zijn van de internaal fritie-angel. Dus eigenlijk wat dit zegt, de wedstrijd-angel is 90 minus de externe fritie-angel. En dat is wat het is. En voor de cavitatie-angel, het is een beetje verschillend, dus je ziet deze equatie. Maar met die equaties kan ik het wedstrijd-angel easily calculeren. En als ik de wedstrijd-angel weet, kan ik bijna alles vertellen. Oké, dat is de lectie over zandgrangel. We zullen een break hebben en dan, na de break, ik zal kleinkutting doen. We zullen een beetje over kleinkutting praten en dan volgende week, ik denk dat ik met de kleinkutting kan. Ja, het werkt. Kleinkutting.  Nou, eerst, voordat we de theorie beginnen, in klei heb je 3 types van vergelijing in zand. We hebben alleen 1 type van vergelijing, die was de schere type. Maar in order om alle vergelijing te doen, hadden we het, zoals het is, een soort flowtype, dus een continuus proces, omdat in de vergelijing, de onderpressingen enzovoorts, we niet in het accounten dat het een cyclic proces is met alle schere planes, maar we hadden het, zoals het is, een continuus proces. Nou, in klei heb je nooit de schere type, maar je kunt de vergelijing type, de flowtype en de vergelijing type hebben. En in feite, de vergelijing type, we hebben, als je een thin laad van materiaal met hoge adhesie, de flowtype is de middrange en de vergelijing type is, als je een veel sterker laad van materiaal hebt, niet veel adhesie, maar een klein tensilvergelijing. Om de vergelijing te calculeren in het geval van klei, starten we met de flowtype en dan, based op de flowtype, we zullen zien hoe we de vergelijing type en de de vergelijing type zijn. Nou, de definities zijn dezelfde als in de centrum, de laad met de tip op punt A, de schere plane die de bovenkant op punt B en de bovenkant op punt C. Dus we beginnen met de flowtype, we zullen altijd ook met rok, we beginnen met de flowtype en dan zullen we zien of de vergelijing type is oké en in een paar situaties zijn ze niet en dan moeten we de vergelijing type modificeren. Dus wat hebben we in klei? Nou, alleen de cohesieve voordeur in de schere plane en een normale voordeur. We betekenen in klei dat er geen vergelijing is en dat is heel belangrijk. In klei gebruiken ze vaak de vijf equal zero concept, vijf is de aandacht van internaal vergelijing. Wat betekent deze concept? Nou, in de centrum als je de normale stres op een stuk van de centrum, op een sample van de centrum, dan wat gebeurt, zeg je, kompres de zand, maar de zand heeft nog een vergelijing, dus als ik de zand kompres en de vergelijing is vergelijing, dan zal de water uitgevallen. We proberen dat een vergelijing omgeven, dus als er een vergelijing is, als de water kan vergelijen, proberen we het een vergelijing in een vergelijing.  Klei is een volledig verschillende materiaal, chemisch verschillende, maar ook kwartjes niet interacten chemisch met water of met de partijken. Klei doet, dus klei is echt een verschillende type van materiaal. Kleipartijken zijn heel klein, zoals een micron of misschien zelfs minder, dus kleipartijken zijn veel kleiner dan zandpartijken en kleipartijken zijn vaak flat, dus niet zoals een sfeer of een zandpartijken, maar gewoon een flat stuk van materiaal. En kleipartijken zijn chemisch-actief om de details te ontdekken die een andere lectuur, een andere kors, maar ze zijn chemisch-actief met water, dus ze attracten water chemisch, maar ook met elkaar. Dat betekent dat kleipartijken chemisch connecten met elkaar en dat is wat geeft kle, zeer en zandpartijken. Als partijken niet connecten chemisch, je hebt geen zandpartijken, je hebt geen zandpartijken, dus ze zijn connecten. Wat gebeurt als ik pressen op klei doe? Nou, als ik pressen op klei doe, dus als ik pressen op klei doe, dan is het de eerste wat gebeurt, is dat ik de water in de prijs meer op de prijs heb, want de permeabiliteit van de klei is zo hoog, de water zal niet uitblijven. Als ik een dik zou bouwen en ik bedoel een tijdperiode van 100 jaar en ik heb pressen op de klei, oké, in 100 jaar is water tijd om uit de klei te verblijven. In dat geval kan je het een drenend situatie considereren. Maar wanneer we in klei verblijven, gaat alles zo snel, in een fractie van een seconde, dat de vreemde water niet heeft tijd om uit te verblijven, want de permeabiliteit is zo hoog, dus het zou echt bedoelen met heel hoge pressen om de water uit te pushen en je zal nooit zo'n pressen reachen. Dus als ik de klei op de kompressie kom, wordt de water voor de extra pressen, niet de partijen. Dat betekent dat de stress tussen de partijen dezelfde blijft. Nou, als de stress tussen de partijen dezelfde blijft, dat betekent ook dat, wanneer de klei een vrikschengel heeft, dat betekent dat er geen extra vrikschijn is, want de normale stress tussen de partijen zal niet veranderen. Ja, en vrikschijn is iets, bedenkt op normaal stress. Dus als de normaal stress tussen de partijen een constant is, ook de vrikschijn is een constant.  Dus, als ik op de buitenkant mijn pressen ontdek, zal ik niet bevinden dat er meer vrikschijn in de klei is. Dus ik maak een vrikschengel zero, want de water doet alles. Dit is de ondraind situatie van klei, want geen water is vloog. En het gebeurt als je heel snel de vorming van de klei hebt. Dus dit is gekozen in het Soil Mechanics Boek, het is de 5-0 concept. Ja, dus het is een bedoel van hoe snel ik de material de vorming is. Theoretisch, als ik de vorming van heel snel de vorming zou bevinden, zou ik dezelfde situatie hebben, maar in de kuttingproces zijn de vorming niet snel genoeg om zo'n ondraind situatie te bevinden. Oké, dus dat is de reden waarom we niet betekenen dat er een aantal interne vrikschijn is. En als je de interne vrikschijn niet hebt, dan heb je ook de externe vrikschijn niet. Dus dat is waarom we alleen kijken naar de cohesieve vorm in de scherpe vorm. We hebben alleen de normale vorm, we hebben geen scherpe vorm, want er is geen vrikschijn, effectief, effectief. Maar als ik in de laboratie zou bevinden, als ik een kluis sample zou geven naar de laboratie, dan zouden ze waarschijnlijk met een soort vrikschijn. Dat vrikschijn zou veel kleiner worden dan in de scherpe, maar het zou ergens zijn. Ja, maar in de kuttingproces is er geen vrikschijn. En sinds we op de kuttingproces, of op de vaste vorming, zullen we in alle cases, als we over kluis proberen, de vrikschijnkant is 0, intern en extern. Dan op de kuttingproces, of tussen de kuttingproces en de kuttingproces, heb je de adhesieve vorm, en natuurlijk ook een normale vorm. Dus de aantal vormen in deze foto is erg limiter en je ziet dat de scherpen ook relatief simpel zijn. De vorm is op de vorm, gewoon in de opzichtse richting. En wat ik wilde zeggen, de adhesieve vorm en de cohesieve vorm, zijn gewoon de adhesieve en de cohesieve, ja, adhesieve en cohesieve. We gebruiken kpa, en die zijn strijms, scherpe strijms, dus we gebruiken kpa. Je multiplieert het met de vorm die ze acten op, dus de vorm van de scherpe strijms en de vorm van de vorm, en dat is hoe je de kapitalforces krijgt en de kapitale a en de kapitale c zijn de vormen.  In kluis, zoals we later zien, moeten we de momenten op deze kutting proberen de kirling type te ontdekken. Dus voor de normale vloot type moeten we het niet, maar als we op de kirling type werken, wanneer we willen predicteren wat er daar gaat, we moeten ook de momenten proberen. En basically you assume that those normal forces act in the center at 50% of the distance of the shear plane and the blade. And why do you take 50%? Well, on this plane the cohesion is the same everywhere, so you have a uniform distribution of the cohesive stress and then we also assume a uniform distribution of the normal stress and that means that the forces act in the middle. Well, those are the resulting equations. So again what I did is just take the slide of the total equation with all the forces, delete everything that's not relevant. And what is left, you can see the c, which is the cohesive force, the a, which is the adhesive force. I also deleted both friction angles because we don't have friction and only the alpha and the beta are left. So that's for the k2 force on the blade. In fact, in this case the k2 force is equal to the n2 force because I don't have friction, so k is n. And then you substitute that in the equations for the horizontal and the vertical force. So the equations are rather simple, but remember those equations are for the flow type. Ja, so if we have curling or if we have the tear type, the equations differ. Then there is something special with clay. We noticed that in clay, the faster you deform the clay, the stronger the clay, we call this strengthening. You also have that in other materials that the strength of the material depends on we call it the strain rate. You could also talk about the shear rate, so the speed at which it is deforming. And to give an explanation of that, we go into physics. By the way, those are two graphs. This is from, some of you may have followed the lectures of Mr. van der Schrik, who is giving a dredging course in civil engineering. It's a bachelor's dredging course. And he has a graph like this showing how the specific energy is increasing with the speed.  I use this graph. And when I talked with him, because he's a member of our department, when I talked with him, I said, how did you get this graph? And he said, he tried to copy my graph, but he didn't know the equations, so he just used another equation. And because I hoped he would have some publications telling about this, which would give me more information, but then he based his graph also on my own graph. So, but this is according to the theory. And I will explain how to get there. This is the equation I'm using. And so before we look at the details, first I will explain the equation. This tau is the shear strength, so that's the cohesion. The cohesion is equal to a certain yield stress. And maybe you know something about non-Newtonian fluids, like Bingham fluids. There you also have a yield stress, which is the stress that you have, the strength that you have at velocity zero. So if I don't have any velocity, I have this yield strength. And very often when you do tests in a laboratory, this is the strength you get from the laboratory, because they do the tests at very low speed. So this is the number you get from the laboratory. Then this tau zero is just some proportionality coefficient, and then you see the logarithm. And between brackets you see the flux of epsilon and epsilon is the deformation. So the flux of epsilon is the deformation rate and the speed at which it is deforming. And flux epsilon zero is a constant. Each material has a certain constant for this, so you could measure that in the laboratory. It means if my strain rate is zero, so if this flux epsilon is zero, I get the logarithm of one, which is zero, and only the yield stress is left. That's why we call it the yield stress. So this equation shows the graph in the previous slide. How to get to such an equation? Well, we go to statistical mechanics. And in statistical mechanics they say, and the first thing we look at is the straight line. What do they say in statistical mechanics? They say, and we look at atom level, not at particle level, but at atom level. All atoms or molecules have a certain vibration energy.  And if you have something at rest, this vibration makes those molecules vibrate in both directions, or maybe in 3D directions, but in every direction in the same way. So some molecules will move in one direction, but the same amount of molecules may move in another direction. But for molecules to move within the system of molecules, it could be a crystal or whatever, they have to pass a certain limit. If the vibration energy is below a certain level, they will stick where they are. They vibrate, but they stay where they are. But if the vibration energy at a certain moment of time would exceed this limit, they move to the next position. But the number of molecules that move in one direction is the same as the number of molecules in the other direction. En dat is waarom deze tabel is nog steeds een tabel, want als het anders zou zijn, zou de tabel slowlyer naar één kant gaan. En iedereen weet dat dat niet gaat gebeuren. Nu, als je een certain shear force oplevert, maar het zou ook een normaal force zijn, als je een certain shear force oplevert naar die molecules, dus dat is deze shear force. Dat betekent dat in de richting van de shear force je een soort van onderdeel van dat limit, maar in hetzelfde richting is het geïncreerd. Dus, omdat de shear force deel van molecules in een richting helpt, maar het hindert ze om in hetzelfde richting te gaan. Dus als ik een shear force heb, een shear stress, dan heb ik een net flux van molecules in dat richting. En in feite is dat wat gebeurt in fluiden. Als ik een shear stress op een fluid heb, dan heb ik een net flux van molecules in de richting van de shear stress. Deze theorie gebruikt de zoveelte Boltzmann distributie. En ik heb de equatie op de onderdeel, maar het enige wat je moet weten van deze equatie is dat de zoveelte is temperatuur, dus het is allemaal temperatuur-dependent. De Boltzmann distributie begint op een certain waarde en gaat asymptotisch naar infiniteit. Dat betekent, en op de horizontale deel heb je de vibratie energie van die molecules. Dat betekent, theoretically, dat er een probabiliteit is. Dit is een probabiliteit distributie. Er is altijd een probabiliteit van een molecule met een infiniteit vibratie energie.  Probeerlijk zal dit nooit gebeuren, maar het is de mathematical descriptie. Zoals als je de normale distributie gebruikt als een probabiliteit distributie. Het werkt meestal over de average, maar als je naar boven gaat van de average kan je ook naar de negatieve deel. En dan weet iedereen in veel cases dat negatieve deelverhuizen nooit gebeuren. Zoals als je de nummer van mensen op de lijn van een bus zou komen. Je kunt een normale distributie gebruiken over de tijd voor die nummer van mensen, maar er zal nooit een negatieve nummer van mensen wachten voor de bus. Dus deze normale distributie werkt in een bepaalde deelverhuizen, maar je kunt het niet aan het einde appellen. Nu, als je deze energie distributie gebruikt voor het determineren hoe de molecules door de fluidse, solidse, wat nog. Ja, want er is nog steeds een probabiliteit dat een unieke molecule een energie, een vibratie energie heeft. Dat betekent dat als ik een infinitief kleine scherenstres op het materiaal nog steeds particles zouden starten om in die richting. Dat zou betekenen, bijvoorbeeld, omdat het niet alleen scherenstres is, maar ook grafiteen. Ja, dus vertelijk, dat betekent dat de pyramiden nu een meter meer dan toen ze ze hebben gebouwd, omdat grafiteen constanty gaat. Want er zijn molecules onder de influentie van grafiteen die starten. Nou, we weten dat dit niet echt gebeurt. Dus wat om te doen? Nou, ik zal die skipen. Je kunt zeggen, oké, in een normaal leven van een object de probabiliteit van de Boltzmannse distributie moet worden we kunnen het ergens af in een bepaald limit. Dus dit is een heel praktische opleiding. We zeggen gewoon, er is een limit naar de maximale vibratie energie van die molecules. Nou, het klopt niet ongeveer, want ik denk niet zelf in fysie. Je vindt molecules met een infinitief vibratie energie. Ja, dus je kunt gewoon de Boltzmannse distributie aansluiten. Dan moet je het doen, en je kunt hier zien, je moet de distributie correcten, want de totale surface onder de distributie moet 1 zijn. Ja, de totale probabiliteit moet altijd 1 zijn, dus je moet het correcten door de deel van de deel van je missen. Nu kunnen we een aantal cases. Als je een energie hebt om over de hulp te gaan, we noemen het activitie energie.  Dus als je op een bepaald punt bent, waarin je een bepaald energie hebt, maar als het binnen deze probabiliteit is, is niets veranderd. Als je wilt weten, echt in detail, laat ik je de lekkere noten opleggen. Ik heb de hele storing daar met veel meer bepaald. Maar als dit de situatie is, is niets veranderd met respect naar de originele distributie. Dus het betekent dat alles begint te veranderen als er een beetje schere stress is. Dus dit zou de bepaald bepaald zijn voor een fluid. Nu, de volgende case, we zijn dicht bij dit limit, maar dit, oh, dit nogal geeft de bepaald energie van een fluid. De derde case, waarin de aantal vibrations energie is beyond de probabiliteit distributie, dat zal me de bepaald dat ik wil, maar er is nogal een voortkase, en dat is als alles uit de probabiliteit distributie is. Nou, dat betekent dat het nooit zal gebeuren, want het is uiteraard. Nu, je hoeft niet alle bepaalden te veranderen, maar je hoeft het einde bepaald te veranderen. En niet deze, later hier, maar voor de case 3, heb ik de bepaald voor de touw, dus dit is de bepaald voor de schere strijd based op dat Boltzmann distributie. Hier kun je zien dat Mr. Mitchell in 1976 ook based op dit vond hij de bepaald dat we in normaal soilmechanen gebruiken. En eindelijk krijgen we deze bepaald, die is de bepaald die ik showed je in het begin. Als we de probabiliteit distributie niet konden om je de relatie tussen dat en de bepaald, als je de probabiliteit distributie niet kut, dan heb je de bepaald strijd. Alleen als je die distributie kut, dan krijg je een bepaald strijd, anders heb je alleen deze term. Als je naar literatuur kijkt, er zijn een aantal andere bepaald strijd, die drie bepaald strijd, mensen gebruiken in ja, veel bepaald strijd. We zijn specifiek in klei geïnteresseerd. Wat doet het voor klei? Nou, we hebben hier wat bepaald. En in deze graf, heb ik de bepaald strijd van verschillende mensen. En de zwarte lijn is de bepaald strijd, die hebben we net gewerkt. Hier zie je bepaald strijd. Dus dit is de strijd strijd. Dit is de strijd strijd. En de strijd strijd, je kunt ook zeggen de kuttingvelocatie. Er is gewoon een factor tussen de twee.  Nou, wat zie je? Je kunt zien dat in de middenkant van bepaald strijd de data points alles meten. Maar voor heel low strain rates, wat betekent dat ik ik een kuttingvelocatie van bijna 0 heb. Ik vind dit de kuttingvelocatie, maar de andere bepaald strijd niet. Ze gaan naar 0. Dus de andere bepaald strijd, ze zouden ook betekenen dat de bingenvluid begint in de origine, niet bij een bepaald strijd. Dus je moet die bepaald strijd om de volledige behalve van je materiaal te krijgen. Dit is dezelfde foto, maar nu is dit een lineaar scale. En in de andere was het een logaritmische scale. Maar de data points zijn dezelfde. Dus je kunt zien dat in order om een bepaald strijd te hebben. Dus ook bij 0 bepaald strijd de materiaal heeft een strijd. Je moet zo'n bepaald strijd. Dus we gebruiken die bepaald strijd en hier ga ik het compare met een vloede bepaald strijd van de Herschel-Bulde-Bulkley-bepaald en de Cassant-bepaald. En je kunt zien dat alleen op het begin, op heel lege bepaald strijd, er is wat verschillen. En voor de rest zijn ze bijna dezelfde. Dus je kunt eigenlijk gebruiken die bepaald strijd in bijna iedere keer. Dus het bepaald strijd en voor dredging bepaald strijd hebben we bepaald voor bepaald strijd dat de dynamische cohesie van strijd dus dat is ook deze strijdbepaald is bijna twee keer de statische cohesie. En dat is heel belangrijk omdat als je naar een laboratie met wat kleesamples en je zegt dat ik de strukte strijd van de klei wil weten, je krijgt een bepaald strijd. Nou, als ze zeggen dat het 50 kPa is, dan in je kuttingbepaald strijd moet je 100 kPa gebruiken. Het is twee keer, omdat van deze strukte effect. Deze bepaald strijd, dus die heb je al gezien, maar ik heb ook hier de bepaald strijd voor de cohesie, cohesie, en de bepaald strijd. Dit is de strijdbepaald strijd, de cohesie, en dit is de strukte van de strukte waar het actief is. De kleine a is de strijdbepaald strijd en dit is de strukte weer. Als we die in de kuttingbepaald struken, vind je deze bepaald strijd voor de horizontale strukte. Waar de cd, de d strukt voor dynamiek, dus het betekent dat je je dynamische strukte moet gebruiken.  Dus dit is de cohesie, de strukte, de a, de strukte, en beta was de strukte, alpha was de strukte. Dus hier heb je een mooie bepaald strijd om je kuttingbepaald strukte te bepalen. Wat we willen doen, en ik denk dat ik in de kuttingbepaald strukte, ik heb een r gebruikt voor dit. We willen de ratio between de adhesieve strukte en de cohesieve strukte en hier heb ik het k gehoord. Ik denk dat ik in de kuttingbepaald strukte, ik heb het r gehoord, maar we zullen zien. Als je dit in de bepaald strukt, krijg je een term hier met de k. Dus de ratio between de adhesieve strukte en de cohesieve strukte en buiten, heb je de cohesieve strukte, de strukte strukte en de strukte strukte. Dus dat is heel mooi, want als ik weet dat ik in een soort klei heb, heb ik een soort ratio tussen de adhesieve strukte en de cohesieve strukte, het maakt de gebruik van de bepaald strukte makkelijk. Wat lijkt het? Wat zijn de resultaten? Nou, hier heb ik eerst een graf die je de scheringsstrukte maakt. Ja, de scheringsstrukte is nog een van de onderkomen, maar omdat de bepaald strukte voor de kuttingbepaald strukte niet te complex is. Ik kan zeggen, oké, wanneer op welke scheringsstrukte zal het vervallen? Nou, wanneer de horizontale strukte is op het minimaal. Dus, ik neem de derivative van dat bepaald strukte, vertellen waar ik een minimaal heb en op dat scheringsstrukte ik verwacht het materiaal om te vervallen. Hier zie je die scheringsstrukte en oh nee, dit is de, ik heb al... Oh, dit is de horizontale strukte. Nou, ik dacht dat ik ook de scheringsstrukte had, maar misschien is het later. Dit is de horizontale strukte voor een 400 kpa strukte, dus het is een erg strukte. Wat zie je? Hier zie je de r. Nou, deze r is dezelfde als de k in het vorige slijt. Dus een r van 0 betekent dat ik geen athesie heb. Nou, omdat de ratio van athesie divideert, maar cohesie is 0. Het betekent dat ik geen athesie heb. In dat geval zie je de hoogste lijn, die betekent dat ik geen athesie heb. Ik verwacht de scheringsstrukte om de hoogste te zijn. En dan krijg je hier 0.25, 0.5, 1 en 2. Dus je zou zeggen 2.  Hoe kan de athesie groter dan de cohesie? Nou, de reden is, in dat term, je hebt athesie times bladheid divideerd door cohesie times laerteknes. Dus als ik een heel hoge blad en een heel thin laert, dan kan dat ratio groter dan 1. Ja, omdat dan de athesie groter is eigenlijk echt groter dan de cohesie groter. Nou, je kunt zien, de hoogste heeft een shape zoals dit. En je kunt ook de minimie zien. Dus bij de minimie, want hier hebben we oh, hier hebben we de bladengel en je kunt zien hoe het veranderen als een functie van de bladengel. Je kunt zien dat er een certe bladengel is waar je een minimum hebt. En dat bladengel is rond 55 graden. Wat een coincident. Alle kutterhets hebben een bladengel van 55 graden. Ja, dus waarschijnlijk hebben ze nooit deze calculaties gedaan, maar ze vonden uit de ervaring dat met een 55 graden bladengel het heel goed werkt. En de dredging compagnen zijn niet alleen dredging klei, ze zijn ook dredging zand en rok. Maar tijdens de jaren vonden ze, oh, als we het doen zoals dit, de voordeur is niet te hoog of de voordeur is niet te hoog en het zal niet stik in de kutterhet en blok de kutterhet. En dan later hebben we researchen en ontdekken dat ze gelijk waren. Maar het is niet dat eerst we researchen en we zeiden hoe het moet doen. Ze weten al hoe het moet doen based op trial en error. Oh ja, dit is de beta graf oké. Dus horizontaal hebben we de bladengel vertelijk de schermengel je kunt zien dat als ik geen adhesie heb, de schermengel kan heel hoog worden. Je kunt ook zien dat als ik een heel hoge adhesie heb, de schermengel is de hoogste. Nou, normaal zijn we in dit range en dat betekent schermengels in klei kunnen tussen 30 en 40 graden die hoger zijn dan in schermengel. En je moet dat opzetten omdat als je in klei is de schermengel betekent de schermengel in front van de bladengel en dat schermengel omdat het stikker wordt als het over de bladengel is. Als dat te stik wordt, het fit niet tussen twee bladengel meer in een kutterhet en de hele schermengel zal beblokken.  Dus ik moet deze schermengel in order te calculeren mijn maximale productie en om te zien of het nog fit is. Dan heb ik hier de verticale kutting dezelfde soort van story. Nou, we hebben gezien dat de dynamische cohesie is bijzonder twee keer de cohesie je krijgt van een laboratie. Dus dat is belangrijk en in feite je kan het calculeren met deze equatie. Als je de c0 en de epsilon0 weet je kunt op een bepaalde snelheid wat is deze facteur? Dan van literatuur weten we dat de cohesie is bijzonder ziks keer de spt-value van de kluis. Dus als ik de spt-value krijg, vaak weten ze gewoon ziks keer en ik heb de cohesie dus de scheren stroom van mijn kluis. Maar dat betekent dat de dynamische cohesie is ongeveer twintig keer de spt-value omdat het dubbel is. Ja, dus als ik de spt-value twintig keer weet en ik heb een goede estimate voor mijn dynamische cohesie. 