title: Spostamento verso il rosso cosmologico
text: # Spostamento verso il rosso cosmologico
  
  Lo spostamento verso il rosso cosmologico (detto anche redshift cosmologico) è lo spostamento relativo in frequenza di un'onda elettromagnetica dovuto all'espansione dell'universo. Inizialmente lo spostamento verso il rosso veniva attribuito all'effetto Doppler, tramite la relazione
  
      $z\approx {\frac {v_{r}}{c}}$
  
  ma l'osservazione sperimentale di alcuni quasar caratterizzati da uno spostamento verso il rosso compreso tra 5 e 6 ha smentito tale ipotesi. L'approssimazione del redshift come effetto Doppler è valida solo se $z\ll 1$. Il redshift cosmologico si spiega ipotizzando che le lunghezze d'onda varino allo stesso modo delle distanze per effetto dell'espansione dell'universo. Ciò è verificato dal teorema del redshift.
  
  ## Ipotesi
  
  Supponiamo che l'universo si stia espandendo, e che tutte le distanze varino secondo un fattore di scala $a(t)$ per cui possiamo ipotizzare
  
      $D=a(t)r$
  
  dove $r$ è la coordinata comovente, ovvero un tipo di coordinata che segue punto per punto l'espansione dell'universo.
  
  ## Teorema del redshift
  
  Il teorema del redshift afferma che la lunghezza d'onda $\lambda$ è proporzionale al fattore di scala dell'universo.
  
  Consideriamo la metrica di Friedmann-Lemaître-Robertson-Walker
  
      $ds^{2}=c^{2}dt^{2}-a^{2}(t)\left[{\frac {dr^{2}}{1-kr^{2}}}+r^{2}(d\theta ^{2}+\sin ^{2}d\phi ^{2})\right]$
  
  dove $k$ è il parametro che identifica i tre diversi modelli di Friedman. Ora supponiamo di osservare un quasar posto ad una distanza comovente $r_{1}$ dalla terra (che assumiamo posta nel punto $r=0$) e sotto i due angoli costanti $\theta$ e $\varphi$. In tali condizioni la metrica si riduce a
  
      $ds^{2}=c^{2}dt^{2}-a^{2}(t){\frac {dr^{2}}{1-kr^{2}}}$
  
  ora considerando che stiamo osservando un'onda elettromagnetica dobbiamo porre $ds^{2}=0$ ottenendo
  
      ${\frac {dt}{a(t)}}=-{\frac {dr}{\sqrt {1-kr^{2}}}}\qquad \quad (1)$
  
  (si osservi che c è stata posta uguale ad 1, ed il segno meno è dovuto al fatto che, al crescere di t, r diminuisce, in quanto l'onda elettromagnetica si avvicina alla terra con il passare del tempo).
  
  Ci conviene ora considerare due creste consecutive dell'onda elettromagnetica: la prima emessa ad un tempo $t_{1}$ e ricevuta ad un tempo $t_{0}$, e la seconda emessa ad un tempo $t_{1}+\delta t_{1}$ e ricevuta ad un tempo $t_{0}+\delta t_{0}$.
  
  Integrando la (1) per le due creste separatamente otteniamo
  
      $\int _{t_{1}}^{t_{0}}{\frac {dt}{a(t)}}=\int _{0}^{r_{1}}{\frac {dr}{\sqrt {1-kr^{2}}}}\equiv F(r_{1})$
      $\int _{t_{1}+\delta t_{1}}^{t_{0}+\delta t_{0}}{\frac {dt}{a(t)}}=\int _{0}^{r_{1}}{\frac {dr}{\sqrt {1-kr^{2}}}}\equiv F(r_{1})$
  
  Dal momento che gli integrali al secondo membro sono uguali possiamo eguagliare gli integrali al primo membro delle due espressioni:
  
      $\int _{t_{1}}^{t_{0}}{\frac {dt}{a(t)}}=\int _{t_{1}+\delta t_{1}}^{t_{0}+\delta t_{0}}{\frac {dt}{a(t)}}$
      $\int _{t_{1}}^{t_{0}}{\frac {dt}{a(t)}}=\int _{t_{1}}^{t_{0}}{\frac {dt}{a(t)}}+\int _{t_{0}}^{t_{0}+\delta t_{0}}{\frac {dt}{a(t)}}-\int _{t_{1}}^{t_{1}+\delta t_{1}}{\frac {dt}{a(t)}}$
      $\int _{t_{0}}^{t_{0}+\delta t_{0}}{\frac {dt}{a(t)}}=\int _{t_{1}}^{t_{1}+\delta t_{1}}{\frac {dt}{a(t)}}$
  
  A questo punto consideriamo il fatto che la variazione del fattore di scala è molto lenta nel tempo $({\dot {a}}/a\ll 1)$. Possiamo considerare il fattore di scala costante sia durante l'emissione delle due creste, sia durante la ricezione, e ottenere
  
      ${\frac {\delta t_{1}}{a(t_{1})}}={\frac {\delta t_{0}}{a(t_{0})}}$
  
  e quindi
  
      ${\frac {\delta t_{0}}{\delta t_{1}}}={\frac {a(t_{0})}{a(t_{1})}}$
  
  moltiplicando e dividendo il primo membro per $c$ si ottiene
  
      ${\frac {\lambda (t_{0})}{\lambda (t_{1})}}={\frac {a(t_{0})}{a(t_{1})}}\qquad \Rightarrow \qquad \lambda (t)=\lambda (t_{0}){\frac {a(t)}{a(t_{0})}}$
  
  il che è esattamente quello che intendevamo dimostrare.
  
  ## Il redshift cosmologico
  
  Se consideriamo, quindi, la definizione di "spostamento verso il rosso" abbiamo:
  
      $z={\frac {\lambda _{o}-\lambda _{e}}{\lambda _{e}}}$
  
  dunque, nel caso dello spostamento verso il rosso cosmologico si ottiene
  
      $z(t)={\frac {a(t_{0})}{a(t)}}-1$
  