title: Integrale di Grassman
text: # Integrale di Grassman
  
  In fisica matematica, un integrale di Grassman (o un integrale di Berezin) è un modo per definire l'integrazione per funzioni di variabili di Grassmann. Esso non è un integrale nel senso di Lebesgue: si chiama integrazione, perché ha proprietà analoghe e dato che è usato in fisica come una somma "sul cammino" di fermioni, come un'estensione dell'integrazione sul cammino. La tecnica è stata inventata dal fisico David John Candlin nel 1956, ma a volte prende il nome dal matematico russo Felix Berezin, che l'ha incluso in un trattato nel suo libro di testo.
  
  ## Definizione
  
  L'integrale di Berezin è definito come un funzionale lineare, ovvero:
  
      $\int [af(\theta )+bg(\theta )]\,d\theta =a\int f(\theta )\,d\theta +b\int g(\theta )\,d\theta$
  
  dove noi definiamo:
  
      $\int \theta \,d\theta =1$ ;
      $\int \,d\theta =0$ ;
  
  così che:
  
      $\int {\frac {\partial }{\partial \theta }}f(\theta )\,d\theta =0.$
  
  Queste proprietà definiscono l'integrale in modo univoco.
  
      $\int (a\theta +b)\,d\theta =a.$
  
  Questa è la funzione più generale, perché ogni funzione omogenea di una variabile Grassmann è costante o è lineare.
  
  ## Numero di Grassmann
  
  In Fisica matematica, un numero di Grassmann (chiamato numero anticommutante) è una quantità $\theta _{i}$ che anticommuta con gli altri numeri di Grassmann , ma commuta con i numeri ordinari $x_{j}$,
  
      $\theta _{i}\theta _{j}=-\theta _{j}\theta _{i}\qquad \theta _{i}x_{j}=x_{j}\theta _{i}.$
  
  In particolare, il quadrato di un numero di Grassmann è nullo:
  
      $\theta _{i}\theta _{i}=0.$
  
  L'algebra generata da un insieme di numeri di Grassmann è nota come algebra di Grassmann (o algebra esterna). L'algebra di Grassmann generata da n numeri di Grassmann linearmente indipendenti ha dimensione $2^n.$ Questi enti prendono il nome da Hermann Grassmann. Ad esempio se n=3, abbiamo gli elementi linearmente indipendenti:
  
      $\theta _{1},\theta _{2},\theta _{3}$
      $\theta _{1}\theta _{2},\theta _{2}\theta _{3},\theta _{3}\theta _{1}$
      $\theta _{1}\theta _{2}\theta _{3}$
  
  che insieme all'unità 1, formano uno spazio $2^3=8-dimensionale.$
  
  L'algebra di Grassman è l'esempio prototipo di algebre supercommutative. Queste sono algebre con una decomposizione in variabili pari e dispari che soddisfa una versione gradata della commutatività (in particolare, elementi dispari anticommutano).
  
  ## Rappresentazione matriciale
  
  I numeri di Grassmann possono sempre venire rappresentati da matrici. Consideriamo, ad esempio, l'algebra di Grassmann generata da due numeri di Grassmann $\theta _{1}$ e $\theta _{2}$. Questi numeri possono essere rappresentati da matrici 4×4 :
  
      $\theta _{1}={\begin{bmatrix}0&0&0&0\\1&0&0&0\\0&0&0&0\\0&0&1&0\\\end{bmatrix}}\qquad \theta _{2}={\begin{bmatrix}0&0&0&0\\0&0&0&0\\1&0&0&0\\0&-1&0&0\\\end{bmatrix}}\qquad \theta _{1}\theta _{2}=-\theta _{2}\theta _{1}={\begin{bmatrix}0&0&0&0\\0&0&0&0\\0&0&0&0\\1&0&0&0\\\end{bmatrix}}$
  
  In generale, una algebra di Grassmann con n generatori può venire rappresentata da $2^n$ × $2^n$ matrici quadrate. Fisicamente queste matrici possono venir pensate come operatori di creazione agenti su uno spazio di Hilbert di n fermioni nella base del numero di occupazione. Dal momento che il numero di occupazione per ciascun fermione è o 0 o 1, ci sono $2^n$ stati possibili. Matematicamente, queste matrici possono essere interpretate come operatori lineari corrispondenti alla moltiplicazione sinistra dell'algebra esterna sull'algebra di Grassmann stessa.
  
  ## Applicazioni
  
  I numeri di Grassman sono anche importanti nella definizione di supervarietà (o superspazio), dove vengono utilizzate come "coordinate anticommutanti", oltre a definire gli integrali sulle variabili di Grassman, noti come integrali di Berezin.
  
  