Liste der Baryonen
# Liste der Baryonen

Die folgenden Tabellen enthalten die Grundzustände aller bekannten und vorhergesagten Baryonen mit Gesamtdrehimpuls J = $^1⁄_2$ oder J = $^3⁄_2$ und positiver Parität.

Die in den Tabellen verwendeten Formelzeichen sind:

* $I$ (Isospin), $J$ (Gesamtdrehimpuls), $P$ (Parität), $Q$ (elektrische Ladung), $B$ (Baryonenzahl), $S$ (Strangeness), $C$ (Charm), $B'$ (Bottomness),
* u (Up-Quark), d (Down-Quark), s (Strange-Quark), c (Charm-Quark) und b (Bottom-Quark) sowie
* die Symbole für die Teilchen selbst: p, n und griechische Majuskeln.

Es sind jeweils die Eigenschaften und die Quark-Zusammensetzung der Teilchen aufgelistet. Für die zugehörigen Antiteilchen sind Quarks durch Antiquarks zu ersetzen und die Vorzeichen der Quantenzahlen $Q$, $B$, $S$, $C$ und $B'$ kehren sich um. Werte in rot sind durch das Experiment noch nicht sicher bestätigt, aber durch das Quarkmodell vorhergesagt und in Übereinstimmung mit den Messungen.

Die Ziffern in Klammern hinter einem Zahlenwert bezeichnen die Unsicherheit in den letzten Stellen des Wertes. (Beispiel: Die Angabe 1192,642(24) ist gleichbedeutend mit 1192,642 ± 0,024.)

## Nomenklatur

Baryonen werden mit den Symbolen N, Δ, Λ, Σ, Ξ und Ω bezeichnet, die zusätzlich mit tiefgestellten Kleinbuchstaben c und b versehen sein können. Die Benennung erfolgt nach den folgenden Regeln:

* Baryonen mit 3 u- oder d-Quarks heißen N (Isospin $^1⁄_2)$ oder Δ (Isospin $^3⁄_2).$
* Baryonen mit 2 u- oder d-Quarks heißen Λ (Isospin 0) oder Σ (Isospin 1). Ist das dritte Quark ein schweres Quark (c oder b), so wird ein entsprechendes Subskript angehängt.
* Baryonen mit 1 u- oder d-Quark heißen Ξ (Isospin $^1⁄_2).$ Verbleibende schwere Quarks werden wiederum mit einem oder zwei Subskripts bezeichnet, z. B. $Ξ_c,$ $Ξ_{cc}$ oder $Ξ_b.$
* Baryonen mit 0 u- oder d-Quarks heißen Ω (Isospin 0). Schwere Quarks werden durch bis zu drei Subskripts bezeichnet.
* Bei Baryonen, die durch die starke Wechselwirkung zerfallen, wird die Masse in Klammern nachgestellt.
* Jedem Baryon lässt sich ein Antiteilchen zuordnen, welches aus den entsprechenden Antiquarks zusammengesetzt ist. Antiteilchen werden mit einem Querstrich gekennzeichnet: so steht beispielsweise $\mathrm {p}$ für ein Proton, ${\bar {\mathrm {p} }}$ für ein Antiproton.

Zusammengefasst bestimmen also die Zahl der u- und d-Quarks und der Isospin das Symbol des Teilchens, und tiefgestellte Kleinbuchstaben zeigen schwere Quarks an.

## Baryonen mit $J^P$ = $^1⁄_2^+$

| Teilchenname | Symbol | Quarks | Masse $(MeV/c^2)$ | $I$ | $J^{P}$ | $Q(e)$ | $S$ | $C$ | $B'$ | Lebensdauer (s) | Hauptzerfälle |
| - | - | - | - | - | - | - | - | - | - | - | - |
| Nukleon / Proton | p | uud | 938,272 081 3(5 8)⁠ | $^1⁄_2$ | $^1⁄_2^+$ | +1 | 0 | 0 | 0 | stabil⁠ | — |
| Nukleon / Neutron | n | udd | 939,565 413 3(5 8) | $^1⁄_2$ | $^1⁄_2^+$ | 0 | 0 | 0 | 0 | 880,2(1,0)⁠ | p + e⁻ + $ν_e$ |
| Λ-Baryon | Λ | uds | 1115,683(6) | 0 | $^1⁄_2^+$ | 0 | −1 | 0 | 0 | 2,631(20) · $10^{−10}$ | 64 %: p + $π^−$ 36 %: n + $π^0$ |
| Σ-Baryon | $Σ^+$ | uus | 1189,37(7) | 1 | $^1⁄_2^+$ | +1 | −1 | 0 | 0 | 8,018(26) · $10^{−11}$ | 51 %: p + $π^0$ 48 %: n + $π^+$ |
| Σ-Baryon | $Σ^0$ | uds | 1192,642(24) | 1 | $^1⁄_2^+$ | 0 | −1 | 0 | 0 | 7,4(7) · $10^{−20}$ | 100 %: Λ + γ |
| Σ-Baryon | $Σ^−$ | dds | 1197,449(30) | 1 | $^1⁄_2^+$ | −1 | −1 | 0 | 0 | 1,479(11) · $10^{−10}$ | 99,85 %: n + $π^−$ |
| Ξ-Baryon | $Ξ^0$ | uss | 1314,86(20) | $^1⁄_2$ | $^1⁄_2^+$ | 0 | −2 | 0 | 0 | 2,90(9) · $10^{−10}$ | 99,52 %: Λ + $π^0$ |
| Ξ-Baryon | $Ξ^−$ | dss | 1321,71(7) | $^1⁄_2$ | $^1⁄_2^+$ | −1 | −2 | 0 | 0 | 1,639(15) · $10^{−10}$ | 99,89 %: Λ + $π^−$ |
| $Λ_c-Baryon$ | $Λ_c^+$ | udc | 2286,46(14) | 0 | $^1⁄_2^+$ | +1 | 0 | +1 | 0 | 2,00(6) · $10^{−13}$ | siehe Zerfallsmoden $Λ_c^+$ (PDF; 212 kB) |
| $Σ_c-Baryon$ | $Σ_c^{++}$ oder $Σ_c(2455)^{++}$ | uuc | 2453,97(14) | 1 | $^1⁄_2^+$ | +2 | 0 | +1 | 0 | 3,48(40) · $10^{−22}⁠$ | $Λ_c^+$ + $π^+$ |
| $Σ_c-Baryon$ | $Σ_c^+$ oder $Σ_c(2455)^+$ | udc | 2452,9(4) | 1 | $^1⁄_2^+$ | +1 | 0 | +1 | 0 | >1,4 · $10^{−22}⁠$ | $Λ_c^+$ + $π^0$ |
| $Σ_c-Baryon$ | $Σ_c^0$ oder $Σ_c(2455)^0$ | ddc | 2453,75(14) | 1 | $^1⁄_2^+$ | 0 | 0 | +1 | 0 | 3,60(50) · $10^{−22}⁠$ | $Λ_c^+$ + $π^−$ |
| $Ξ_c-Baryon$ | $Ξ_c^+$ | usc | 2467,93(18) | $^1⁄_2$ | $^1⁄_2^+$ | +1 | −1 | +1 | 0 | 4,42(26) · $10^{−13}$ | siehe Zerfallsmoden $Ξ_c^+$ (PDF; 113 kB) |
| $Ξ_c-Baryon$ | $Ξ_c^0$ | dsc | 2470,91(25) | $^1⁄_2$ | $^1⁄_2^+$ | 0 | −1 | +1 | 0 | $(1{,}12_{-0{,}10}^{+0{,}13})\cdot 10^{-13}$ | siehe Zerfallsmoden $Ξ_c^0$ (PDF; 54 kB) |
| $Ξ′_c-Baryon$ | $Ξ′_c^+$ | usc | 2578,4(5) | $^1⁄_2$ | $^1⁄_2^+$ | +1 | −1 | +1 | 0 | ? | $Ξ_c^+$ + γ (beobachtet) |
| $Ξ′_c-Baryon$ | $Ξ′_c^0$ | dsc | 2579,2(5) | $^1⁄_2$ | $^1⁄_2^+$ | 0 | −1 | +1 | 0 | ? | $Ξ_c^0$ + γ (beobachtet) |
| $Ω_c-Baryon$ | $Ω_c^0$ | ssc | 2695,2(1,7) | 0 | $^1⁄_2^+$ | 0 | −2 | +1 | 0 | 6,9(1,2) · $10^{−14}$ | siehe Zerfallsmoden $Ω_c^0$ (PDF; 92 kB) |
| $Ξ_{cc}-Baryon$ | $Ξ_{cc}^{++}$ | ucc | 3621,2(7) | $^1⁄_2$ | $^1⁄_2^+$ | +2 | 0 | +2 | 0 | 2,56(27) · $10^{−13}$ | $Λ_c^+$ + $K^−$ + $π^+$ + $π^+$ (beobachtet) |
| $Ξ_{cc}-Baryon⁠$ | $Ξ_{cc}^+$ | dcc | ? | $^1⁄_2$ | $^1⁄_2^+$ | +1 | 0 | +2 | 0 | ? | ? |
| $Ω_{cc}-Baryon⁠$ | $Ω_{cc}^+$ | scc | ? | 0 | $^1⁄_2^+$ | +1 | −1 | +2 | 0 | ? | ? |
| $Λ_b-Baryon$ | $Λ_b^0$ | udb | 5619,60(17) | 0 | $^1⁄_2^+$ | 0 | 0 | 0 | −1 | 1,470(10) · $10^{−12}$ | siehe Zerfallsmoden $Λ_b^0$ (PDF; 80 kB) |
| $Σ_b-Baryon$ | $Σ_b^+$ | uub | 5810,56(25) | 1 | $^1⁄_2^+$ | +1 | 0 | 0 | −1 | $<10^{−21}$ s | $Λ_b^0$ + $π^+$ |
| $Σ_b-Baryon⁠$ | $Σ_b^0$ | udb | ? | 1 | $^1⁄_2^+$ | 0 | 0 | 0 | −1 | ? | ? |
| $Σ_b-Baryon$ | $Σ_b^−$ | ddb | 5815,64(27) | 1 | $^1⁄_2^+$ | −1 | 0 | 0 | −1 | $<10^{−21}$ s | $Λ_b^0$ + $π^−$ |
| $Ξ_b-Baryon$ | $Ξ_b^0$ | usb | 5791,9(5) | $^1⁄_2$ | $^1⁄_2^+$ | 0 | −1 | 0 | −1 | 1,479(31) · $10^{−12}$ | siehe Zerfallsmoden $Ξ_b$ (PDF; 46 kB) |
| $Ξ_b-Baryon$ | $Ξ_b^−$ | dsb | 5797,0(9) | $^1⁄_2$ | $^1⁄_2^+$ | −1 | −1 | 0 | −1 | 1,571(40) · $10^{−12}$ | siehe Zerfallsmoden $Ξ_b$ (PDF; 46 kB) |
| $Ξ′_b-Baryon⁠$ | $Ξ′_b^0$ | usb | ? | $^1⁄_2$ | $^1⁄_2^+$ | 0 | −1 | 0 | −1 | ? | ? |
| $Ξ′_b-Baryon$ | $Ξ′_b^−$ | dsb | 5935,02(5) | $^1⁄_2$ | $^1⁄_2^+$ | −1 | −1 | 0 | −1 | ? | $Ξ_b^0$ + $π^−$ |
| $Ω_b-Baryon$ | $Ω_b^−$ | ssb | 6046,1(1,7) | 0 | $^1⁄_2^+$ | −1 | −2 | 0 | −1 | 1,64(18) · $10^{−12}$ | $Ω^−$ + J/ψ (beobachtet) |
| $Ξ_{cb}-Baryon⁠$ | $Ξ_{cb}^+$ | ucb | ? | $^1⁄_2$ | $^1⁄_2^+$ | +1 | 0 | +1 | −1 | ? | ? |
| $Ξ_{cb}-Baryon⁠$ | $Ξ_{cb}^0$ | dcb | ? | $^1⁄_2$ | $^1⁄_2^+$ | 0 | 0 | +1 | −1 | ? | ? |
| $Ξ′_{cb}-Baryon⁠$ | $Ξ′_{cb}^+$ | ucb | ? | $^1⁄_2$ | $^1⁄_2^+$ | +1 | 0 | +1 | −1 | ? | ? |
| $Ξ′_{cb}-Baryon⁠$ | $Ξ′_{cb}^0$ | dcb | ? | $^1⁄_2$ | $^1⁄_2^+$ | 0 | 0 | +1 | −1 | ? | ? |
| $Ω_{cb}-Baryon⁠$ | $Ω_{cb}^0$ | scb | ? | 0 | $^1⁄_2^+$ | 0 | −1 | +1 | −1 | ? | ? |
| $Ω′_{cb}-Baryon⁠$ | $Ω′_{cb}^0$ | scb | ? | 0 | $^1⁄_2^+$ | 0 | −1 | +1 | −1 | ? | ? |
| $Ω_{ccb}-Baryon⁠$ | $Ω_{ccb}^+$ | ccb | ? | 0 | $^1⁄_2^+$ | +1 | 0 | +2 | −1 | ? | ? |
| $Ξ_{bb}-Baryon⁠$ | $Ξ_{bb}^0$ | ubb | ? | $^1⁄_2$ | $^1⁄_2^+$ | 0 | 0 | 0 | −2 | ? | ? |
| $Ξ_{bb}-Baryon⁠$ | $Ξ_{bb}^−$ | dbb | ? | $^1⁄_2$ | $^1⁄_2^+$ | −1 | 0 | 0 | −2 | ? | ? |
| $Ω_{bb}-Baryon⁠$ | $Ω_{bb}^−$ | sbb | ? | 0 | $^1⁄_2^+$ | −1 | −1 | 0 | −2 | ? | ? |
| $Ω_{cbb}-Baryon⁠$ | $Ω_{cbb}^0$ | cbb | ? | 0 | $^1⁄_2^+$ | 0 | 0 | +1 | −2 | ? | ? |

## Baryonen mit $J^P$ = $^3⁄_2^+$

| Teilchenname | Symbol | Quarks | Masse $(MeV/c^2)$ | $I$ | $J^{P}$ | $Q(e)$ | $S$ | $C$ | $B'$ | Lebensdauer (s) | Hauptzerfälle |
| - | - | - | - | - | - | - | - | - | - | - | - |
| Δ-Baryon | $Δ^{++}$ oder $Δ(1232)^{++}$ | uuu | 1232(1) | $^3⁄_2$ | $^3⁄_2^+$ | +2 | 0 | 0 | 0 | 5,58(9) · $10^{−24}⁠$ | p + $π^+$ |
| Δ-Baryon | $Δ^+$ oder $Δ(1232)^+$ | uud | 1232(1) | $^3⁄_2$ | $^3⁄_2^+$ | +1 | 0 | 0 | 0 | 5,58(9) · $10^{−24}⁠$ | p + $π^0$ oder n + $π^+$ |
| Δ-Baryon | $Δ^0$ oder $Δ(1232)^0$ | udd | 1232(1) | $^3⁄_2$ | $^3⁄_2^+$ | 0 | 0 | 0 | 0 | 5,58(9) · $10^{−24}⁠$ | p + $π^−$ oder n + $π^0$ |
| Δ-Baryon | $Δ^−$ oder $Δ(1232)^−$ | ddd | 1232(1) | $^3⁄_2$ | $^3⁄_2^+$ | −1 | 0 | 0 | 0 | 5,58(9) · $10^{−24}⁠$ | n + $π^−$ |
| $Σ^*-Baryon$ | $Σ^{*+}$ oder $Σ(1385)^+$ | uus | 1382,80 ±0,35 | 1 | $^3⁄_2^+$ | +1 | −1 | 0 | 0 | 1,84(4) · $10^{−23}⁠$ | Λ + $π^+$ oder $Σ^+$ + $π^0$ oder $Σ^0$ + $π^+$ |
| $Σ^*-Baryon$ | $Σ^{*0}$ oder $Σ(1385)^0$ | uds | 1383,7 ±1,0 | 1 | $^3⁄_2^+$ | 0 | −1 | 0 | 0 | 1,8(3) · $10^{−23}⁠$ | Λ + $π^0$ oder $Σ^+$ + $π^−$ oder $Σ^0$ + $π^0$ |
| $Σ^*-Baryon$ | $Σ^{*−}$ oder $Σ(1385)^−$ | dds | 1387,2 ±0,5 | 1 | $^3⁄_2^+$ | −1 | −1 | 0 | 0 | 1,67(9) · $10^{−23}⁠$ | Λ + $π^−$ oder $Σ^0$ + $π^−$ oder $Σ^−$ + $π^0$ |
| $Ξ^*-Baryon$ | $Ξ^{*0}$ oder $Ξ(1530)^0$ | uss | 1531,80 ±0,32 | $^1⁄_2$ | $^3⁄_2^+$ | 0 | −2 | 0 | 0 | 7,2(4) · $10^{−23}⁠$ | $Ξ^0$ + $π^0$ oder $Ξ^−$ + $π^+$ |
| $Ξ^*-Baryon$ | $Ξ^{*−}$ oder $Ξ(1530)^−$ | dss | 1535,0 ±0,6 | $^1⁄_2$ | $^3⁄_2^+$ | −1 | −2 | 0 | 0 | $(6{,}7_{-1{,}2}^{+1{,}1})\cdot 10^{-23}$⁠ | $Ξ^0$ + $π^−$ oder $Ξ^−$ + $π^0$ |
| Ω-Baryon | $Ω^−$ | sss | 1672,45 ±0,29 | 0 | $^3⁄_2^+$ | −1 | −3 | 0 | 0 | 8,21(11) · $10^{−11}$ | 68 %: Λ + $K^−$ 24 %: $Ξ^0$ + $π^−$ 9 %: $Ξ^−$ + $π^0$ |
| $Σ_c^*-Baryon$ | $Σ_c^{*++}$ oder $Σ_c(2520)^{++}$ | uuc | 2518,41 ±0,21 | 1 | $^3⁄_2$ $^+$ | +2 | 0 | +1 | 0 | 4,4(6) · $10^{−23}⁠$ | $Λ_c^+$ + $π^+$ |
| $Σ_c^*-Baryon$ | $Σ_c^{*+}$ oder $Σ_c(2520)^+$ | udc | 2517,5 ±2,3 | 1 | $^3⁄_2$ $^+$ | +1 | 0 | +1 | 0 | >3,9 · $10^{−23}⁠$ | $Λ_c^+$ + $π^0$ |
| $Σ_c^*-Baryon$ | $Σ_c^{*0}$ oder $Σ_c(2520)^0$ | ddc | 2518,48 ±0,20 | 1 | $^3⁄_2$ $^+$ | 0 | 0 | +1 | 0 | 4,1(5) · $10^{−23}⁠$ | $Λ_c^+$ + $π^−$ |
| $Ξ_c^*-Baryon$ | $Ξ_c^{*+}$ oder $Ξ_c(2645)^+$ | usc | 2645,57 ±0,26 | $^1⁄_2$ | $^3⁄_2$ $^+$ | +1 | −1 | +1 | 0 | >2,1 · $10^{−22}⁠$ | $Ξ_c^0$ + $π^+$ (beobachtet) |
| $Ξ_c^*-Baryon$ | $Ξ_c^{*0}$ oder $Ξ_c(2645)^0$ | dsc | 2646,38 ±0,21 | $^1⁄_2$ | $^3⁄_2$ $^+$ | 0 | −1 | +1 | 0 | >1,2 · $10^{−22}⁠$ | $Ξ_c^+$ + $π^−$ (beobachtet) |
| $Ω_c^*-Baryon$ | $Ω_c^{*0}$ oder $Ω_c(2770)^0$ | ssc | 2765,9 ±2,0 | 0 | $^3⁄_2$ $^+$ | 0 | −2 | +1 | 0 | ? | $Ω_c^0$ + γ |
| $Ξ_{cc}^*-Baryon⁠$ | $Ξ_{cc}^{*++}$ | ucc | ? | $^1⁄_2$ | $^3⁄_2$ $^+$ | +2 | 0 | +2 | 0 | ? | ? |
| $Ξ_{cc}^*-Baryon⁠$ | $Ξ_{cc}^{*+}$ | dcc | ? | $^1⁄_2$ | $^3⁄_2$ $^+$ | +1 | 0 | +2 | 0 | ? | ? |
| $Ω_{cc}^*-Baryon⁠$ | $Ω_{cc}^{*+}$ | scc | ? | 0 | $^3⁄_2$ $^+$ | +1 | −1 | +2 | 0 | ? | ? |
| $Ω_{ccc}-Baryon⁠$ | $Ω_{ccc}^{++}$ | ccc | ? | 0 | $^3⁄_2$ $^+$ | +2 | 0 | +3 | 0 | ? | ? |
| $Σ_b^*-Baryon$ | $Σ_b^{*+}$ | uub | 5830,32 ±0,27 | 1 | $^3⁄_2$ $^+$ | +1 | 0 | 0 | −1 | ? | $Λ_b^0$ + $π^+$ |
| $Σ_b^*-Baryon⁠$ | $Σ_b^{*0}$ | udb | ? | 1 | $^3⁄_2$ $^+$ | 0 | 0 | 0 | −1 | ? | ? |
| $Σ_b^*-Baryon$ | $Σ_b^{*−}$ | ddb | 5834,74 ±0,30 | 1 | $^3⁄_2$ $^+$ | −1 | 0 | 0 | −1 | ? | $Λ_b^0$ + $π^−$ |
| $Ξ_b^*-Baryon$ | $Ξ_b^{*0}$ oder $Ξ_b(5945)^0$ | usb | 5952,3 ±0,9 | $^1⁄_2$ | $^3⁄_2$ $^+$ | 0 | −1 | 0 | −1 | ? | $Ξ_b^−$ + $π^+$ (beobachtet) |
| $Ξ_b^*-Baryon$ | $Ξ_b^{*−}$ oder $Ξ_b(5955)^−$ | dsb | 5955,33 ±0,13 | $^1⁄_2$ | $^3⁄_2$ $^+$ | −1 | −1 | 0 | −1 | ? | $Ξ_b^0$ + $π^−$ (beobachtet) |
| $Ω_b^*-Baryon⁠$ | $Ω_b^{*−}$ | ssb | ? | 0 | $^3⁄_2$ $^+$ | −1 | −2 | 0 | −1 | ? | ? |
| $Ξ_{cb}^*-Baryon⁠$ | $Ξ_{cb}^{*+}$ | ucb | ? | $^1⁄_2$ | $^3⁄_2$ $^+$ | +1 | 0 | +1 | −1 | ? | ? |
| $Ξ_{cb}^*-Baryon⁠$ | $Ξ_{cb}^{*0}$ | dcb | ? | $^1⁄_2$ | $^3⁄_2$ $^+$ | 0 | 0 | +1 | −1 | ? | ? |
| $Ω_{cb}^*-Baryon⁠$ | $Ω_{cb}^{*0}$ | scb | ? | 0 | $^3⁄_2$ $^+$ | 0 | −1 | +1 | −1 | ? | ? |
| $Ω_{ccb}^*-Baryon⁠$ | $Ω_{ccb}^{*+}$ | ccb | ? | 0 | $^3⁄_2$ $^+$ | +1 | 0 | +2 | −1 | ? | ? |
| $Ξ_{bb}^*-Baryon⁠$ | $Ξ_{bb}^{*0}$ | ubb | ? | $^1⁄_2$ | $^3⁄_2$ $^+$ | 0 | 0 | 0 | −2 | ? | ? |
| $Ξ_{bb}^*-Baryon⁠$ | $Ξ_{bb}^{*−}$ | dbb | ? | $^1⁄_2$ | $^3⁄_2$ $^+$ | −1 | 0 | 0 | −2 | ? | ? |
| $Ω_{bb}^*-Baryon⁠$ | $Ω_{bb}^{*−}$ | sbb | ? | 0 | $^3⁄_2$ $^+$ | −1 | −1 | 0 | −2 | ? | ? |
| $Ω_{cbb}^*-Baryon⁠$ | $Ω_{cbb}^{*0}$ | cbb | ? | 0 | $^3⁄_2$ $^+$ | 0 | 0 | +1 | −2 | ? | ? |
| $Ω_{bbb}⁠$ | $Ω_{bbb}^−$ | bbb | ? | 0 | $^3⁄_2$ $^+$ | −1 | 0 | 0 | −3 | ? | ? |

## Baryonenresonanzen

Die folgende Tabelle fasst die Namen, die Quantenzahlen (sofern bekannt) und den derzeitigen Status der Baryonen zusammen. Baryonenresonanzen sind kurzlebige Anregungen von Baryonen; ihre Masse steht jeweils in Klammern. Für Resonanzen von N, Δ und Ξ sind die Partialwellen der πN-Streuung mit dem Symbol $L_{2I,2J}$ angegeben, wobei $L$ der Bahndrehimpuls (S, P, D, F usw.) ist. $I$ bezeichnet den Isospin und $J$ ist der Gesamtdrehimpuls. Für Resonanzen von Λ und Σ ist entsprechend die KN-Partialwelle $L_{I,2J}$ angegeben. Die Spin-Parität $J^{P}$ (sofern bekannt) wird bei jedem Teilchen angegeben.

| Nukleonen | Nukleonen | Nukleonen | Δ-Baryonen | Δ-Baryonen | Δ-Baryonen | Λ-Baryonen | Λ-Baryonen | Λ-Baryonen | Σ-Baryonen | Σ-Baryonen | Σ-Baryonen | Ξ- und Ω- Baryonen | Ξ- und Ω- Baryonen | Ξ- und Ω- Baryonen | Baryonen mit Charm | Baryonen mit Charm | Baryonen mit Bottomness | Baryonen mit Bottomness |
| - | - | - | - | - | - | - | - | - | - | - | - | - | - | - | - | - | - | - |
| | $L_{2I,2J}$ | $J^P$ | | $L_{2I,2J}$ | $J^P$ | | $L_{I,2J}$ | $J^P$ | | $L_{I,2J}$ | $J^P$ | | $L_{2I,2J}$ | $J^P$ | | $J^P$ | | $J^P$ |
| p | $P_{11}$ | $^1⁄_2^+$ | Δ(1232) | $P_{33}$ | $^3⁄_2^+$ | Λ | $P_{01}$ | $^1⁄_2^+$ | $Σ^+$ | $P_{11}$ | $^1⁄_2^+$ | $Ξ^0$ | $P_{11}$ | $^1⁄_2^+$ | $Λ_c^+$ | $^1⁄_2^+$ | $Λ_b^0$ | $^1⁄_2^+$ |
| n | $P_{11}$ | $^1⁄_2^+$ | Δ(1600) | $P_{33}$ | $^3⁄_2^+$ | Λ(1380) | | $^1⁄_2^−$ | $Σ^0$ | $P_{11}$ | $^1⁄_2^+$ | $Ξ^−$ | $P_{11}$ | $^1⁄_2^+$ | $Λ_c(2595)^+$ | $^1⁄_2^−$ | $Λ_b(5912)^0$ | $^1⁄_2^−$ |
| N(1440) | $P_{11}$ | $^1⁄_2^+$ | Δ(1620) | $S_{31}$ | $^1⁄_2^−$ | Λ(1405) | $S_{01}$ | $^1⁄_2^−$ | $Σ^−$ | $P_{11}$ | $^1⁄_2^+$ | Ξ(1530) | $P_{13}$ | $^3⁄_2^+$ | $Λ_c(2625)^+$ | $^3⁄_2^−$ | $Λ_b(5920)^0$ | $^3⁄_2^−$ |
| N(1520) | $D_{13}$ | $^3⁄_2^−$ | Δ(1700) | $D_{33}$ | $^3⁄_2^−$ | Λ(1520) | $D_{03}$ | $^3⁄_2^−$ | Σ(1385) | $P_{13}$ | $^3⁄_2^+$ | Ξ(1620) | | | $Λ_c(2765)^+$ | | $Λ_b(6146)^0$ | $^3⁄_2^+$ |
| N(1535) | $S_{11}$ | $^1⁄_2^−$ | Δ(1750) | $P_{31}$ | $^1⁄_2^+$ | Λ(1600) | $P_{01}$ | $^1⁄_2^+$ | Σ(1580) | $D_{13}$ | $^3⁄_2^−$ | Ξ(1690) | | | $Λ_c(2860)^+$ | $^3⁄_2^+$ | $Λ_b(6152)^0$ | $^5⁄_2^+$ |
| N(1650) | $S_{11}$ | $^1⁄_2^−$ | Δ(1900) | $S_{31}$ | $^1⁄_2^−$ | Λ(1670) | $S_{01}$ | $^1⁄_2^−$ | Σ(1620) | $S_{11}$ | $^1⁄_2^−$ | Ξ(1820) | $D_{13}$ | $^3⁄_2^−$ | $Λ_c(2880)^+$ | $^5⁄_2^+$ | | |
| N(1675) | $D_{15}$ | $^5⁄_2^−$ | Δ(1905) | $F_{35}$ | $^5⁄_2^+$ | Λ(1690) | $D_{03}$ | $^3⁄_2^−$ | Σ(1660) | $P_{11}$ | $^1⁄_2^+$ | Ξ(1950) | | | $Λ_c(2940)^+$ | $^3⁄_2^−$ | $Σ_b$ | $^1⁄_2^+$ |
| N(1680) | $F_{15}$ | $^5⁄_2^+$ | Δ(1910) | $P_{31}$ | $^1⁄_2^+$ | Λ(1710) | | $^1⁄_2^+$ | Σ(1670) | $D_{13}$ | $^3⁄_2^−$ | Ξ(2030) | | | $Σ_c(2455)$ | $^1⁄_2^+$ | $Σ_b^*$ | $^3⁄_2^+$ |
| N(1700) | $D_{13}$ | $^3⁄_2^−$ | Δ(1920) | $P_{33}$ | $^3⁄_2^+$ | Λ(1800) | $S_{01}$ | $^1⁄_2^−$ | Σ(1750) | $S_{11}$ | $^1⁄_2^−$ | Ξ(2120) | | | $Σ_c(2520)$ | $^3⁄_2^+$ | $Σ_b(6097)$ | |
| N(1710) | $P_{11}$ | $^1⁄_2^+$ | Δ(1930) | $D_{35}$ | $^5⁄_2^−$ | Λ(1810) | $P_{01}$ | $^1⁄_2^+$ | Σ(1775) | $D_{15}$ | $^5⁄_2^−$ | Ξ(2250) | | | $Σ_c(2800)$ | | $Ξ_b^0$ | $^1⁄_2^+$ |
| N(1720) | $P_{13}$ | $^3⁄_2^+$ | Δ(1940) | $D_{33}$ | $^3⁄_2^−$ | Λ(1820) | $F_{05}$ | $^5⁄_2^+$ | Σ(1780) | | $^3⁄_2^+$ | Ξ(2370) | | | | | $Ξ_b^−$ | $^1⁄_2^+$ |
| N(1860) | | $^5⁄_2^+$ | Δ(1950) | $F_{37}$ | $^7⁄_2^+$ | Λ(1830) | $D_{05}$ | $^5⁄_2^−$ | Σ(1880) | $P_{11}$ | $^1⁄_2^+$ | Ξ(2500) | | | $Ξ_c^+$ | $^1⁄_2^+$ | $Ξ′_b(5935)^−$ | $^1⁄_2^+$ |
| N(1875) | | $^3⁄_2^−$ | Δ(2000) | $F_{35}$ | $^5⁄_2^+$ | Λ(1890) | $P_{03}$ | $^3⁄_2^+$ | Σ(1900) | | $^1⁄_2^−$ | | | | $Ξ_c^0$ | $^1⁄_2^+$ | $Ξ_b(5945)^0$ | $^3⁄_2^+$ |
| N(1880) | | $^1⁄_2^+$ | Δ(2150) | $S_{31}$ | $^1⁄_2^−$ | Λ(2000) | | $^1⁄_2^−$ | Σ(1910) | | $^3⁄_2^−$ | $Ω^−$ | | $^3⁄_2^+$ | $Ξ′_c^+$ | $^1⁄_2^+$ | $Ξ_b(5955)^−$ | $^3⁄_2^+$ |
| N(1895) | | $^1⁄_2^−$ | Δ(2200) | $G_{37}$ | $^7⁄_2^−$ | Λ(2050) | | $^3⁄_2^−$ | Σ(1915) | $F_{15}$ | $^5⁄_2^+$ | $Ω(2012)^−$ | | $?^−$ | $Ξ′_c^0$ | $^1⁄_2^+$ | $Ξ_b(6227)$ | |
| N(1900) | $P_{13}$ | $^3⁄_2^+$ | Δ(2300) | $H_{39}$ | $^9⁄_2^+$ | Λ(2070) | | $^3⁄_2^+$ | Σ(1940) | | $^3⁄_2^+$ | $Ω(2250)^−$ | | | $Ξ_c(2645)$ | $^3⁄_2^+$ | $Ω_b^−$ | $^1⁄_2^+$ |
| N(1990) | $F_{17}$ | $^7⁄_2^+$ | Δ(2350) | $D_{35}$ | $^5⁄_2^−$ | Λ(2080) | | $^5⁄_2^−$ | Σ(2010) | | $^3⁄_2^−$ | $Ω(2380)^−$ | | | $Ξ_c(2790)$ | $^1⁄_2^−$ | | |
| N(2000) | $F_{15}$ | $^5⁄_2^+$ | Δ(2390) | $F_{37}$ | $^7⁄_2^+$ | Λ(2085) | $F_{07}$ | $^7⁄_2^+$ | Σ(2030) | $F_{17}$ | $^7⁄_2^+$ | $Ω(2470)^−$ | | | $Ξ_c(2815)$ | $^3⁄_2^−$ | | |
| N(2040) | | $^3⁄_2^+$ | Δ(2400) | $G_{39}$ | $^9⁄_2^−$ | Λ(2100) | $G_{07}$ | $^7⁄_2^−$ | Σ(2070) | $F_{15}$ | $^5⁄_2^+$ | | | | $Ξ_c(2930)$ | | | |
| N(2060) | | $^5⁄_2^−$ | Δ(2420) | $H_{3,11}$ | $^{11}⁄_2^+$ | Λ(2110) | $F_{05}$ | $^5⁄_2^+$ | Σ(2080) | $P_{13}$ | $^3⁄_2^+$ | | | | $Ξ_c(2970)$ | | | |
| N(2100) | $P_{11}$ | $^1⁄_2^+$ | Δ(2750) | $I_{3,13}$ | $^{13}⁄_2^−$ | Λ(2325) | $D_{03}$ | $^3⁄_2^−$ | Σ(2100) | $G_{17}$ | $^7⁄_2^−$ | | | | $Ξ_c(3055)$ | | | |
| N(2120) | | $^3⁄_2^−$ | Δ(2950) | $K_{3,15}$ | $^{15}⁄_2^+$ | Λ(2350) | $H_{09}$ | $^9⁄_2^+$ | Σ(2160) | | $^1⁄_2^−$ | | | | $Ξ_c(3080)$ | | | |
| N(2190) | $G_{17}$ | $^7⁄_2^−$ | | | | Λ(2585) | | | Σ(2230) | | $^3⁄_2^+$ | | | | $Ξ_c(3123)$ | | | |
| N(2220) | $H_{19}$ | $^9⁄_2^+$ | | | | | | | Σ(2250) | | | | | | | | | |
| N(2250) | $G_{19}$ | $^9⁄_2^−$ | | | | | | | Σ(2455) | | | | | | $Ω_c^0$ | $^1⁄_2^+$ | | |
| N(2300) | | $^1⁄_2^+$ | | | | | | | Σ(2620) | | | | | | $Ω_c(2770)^0$ | $^3⁄_2^+$ | | |
| N(2570) | | $^5⁄_2^−$ | | | | | | | Σ(3000) | | | | | | $Ω_c(3000)^0$ | | | |
| N(2600) | $I_{1,11}$ | $^{11}⁄_2^−$ | | | | | | | Σ(3170) | | | | | | $Ω_c(3050)^0$ | | | |
| N(2700) | $K_{1,13}$ | $^{13}⁄_2^+$ | | | | | | | | | | | | | $Ω_c(3065)^0$ | | | |
| | | | | | | | | | | | | | | | $Ω_c(3090)^0$ | | | |
| | | | | | | | | | | | | | | | $Ω_c(3120)^0$ | | | |
| | | | | | | | | | | | | | | | $Ξ_{cc}^+$ | | | |
| | | | | | | | | | | | | | | | $Ξ_{cc}^{++}$ | | | |

* Existenz ist sicher, Eigenschaften wenigstens einigermaßen bekannt.
* Existenz ist fast sicher bis sicher, aber eine weitere Bestätigung ist wünschenswert, und/oder Quantenzahlen, Verzweigungsverhältnisse usw. sind nicht gut bestimmt.
* Evidenz für die Existenz ist nur mittelmäßig (englisch fair).
* Evidenz für die Existenz ist schwach (englisch poor).
