text:
— 32-й император Японии, правивший с 9 сентября 587 по 12 декабря 592 года. Личные имена — Хацусэбэ-но-мико, Хацусэбэ-но-вака-садзаки (сасаки).

Семейное древо
Замечание: титул мико или о: дзи () носили сыновья государя, принцы или князья; титул химэ-мико, кодзё: или одзё: () — носили княгини / принцессы.

Примечания

Литература

Правители Азии VI века
Монархи, убитые в VI веке

redpajama_set_name: RedPajamaWikipedia


text:
Praepedaliodes granulata is een vlinder uit de onderfamilie Satyrinae van de familie Nymphalidae. De wetenschappelijke naam van de soort is, als Pedaliodes granulata, voor het eerst geldig gepubliceerd in 1868 door Arthur Gardiner Butler.

Satyrinae


text:
Philip George "Phil" Neal (født 20. februar 1951 i Irchester, England) er en tidligere engelsk fodboldspiller, der spillede som højre back. Han var på klubplan primært tilknyttet Liverpool F.C., hvor han på sine elleve sæsoner i klubben var med til at vinde adskillige engelske mesterskaber og Europa Cup-titler. Han spillede desuden for Northampton Town og Bolton Wanderers.

Neal blev desuden noteret for 50 kampe og fem scoringer for Englands landshold. Han repræsenterede sit land ved EM i 1980 og VM i 1982.

Under sin spillertid hos Bolton, og de efterfølgende tre sæsoner, var Neal desuden manager for klubben. Siden da har han også stået i spidsen for Coventry City, og haft kortvarige trænerophold hos Cardiff City og Manchester City.

Titler

Engelsk 1. division
 1976, 1977, 1979, 1980, 1982, 1983, 1984 og 1986 med Liverpool F.C.

Football League Cup
 1981, 1982, 1983 og 1984 med Liverpool F.C.

Charity Shield
 1976, 1977, 1979, 1980 og 1982 med Liverpool F.C.

Mesterholdenes Europa Cup
 1977, 1978, 1981 og 1984 med Liverpool F.C.

UEFA Cup
 1976 med Liverpool F.C.

UEFA Super Cup
 1976 med Liverpool F.C.

Eksterne henvisninger

 Footballdatabase.eu spillerinfo

Fodboldspillere fra England
Fodboldspillere fra Northampton Town F.C.
Fodboldspillere fra Liverpool F.C.
Fodboldspillere fra Bolton Wanderers F.C.
Fodboldtrænere fra England
Deltagere ved det europæiske mesterskab i fodbold 1980
Deltagere ved verdensmesterskabet i fodbold 1982


text:
Los Sims 4 es un videojuego de simulación social y de vida, el cuarto de la serie de juegos de Los Sims, desarrollado por Maxis y publicado por Electronic Arts para Windows y macOS. El lanzamiento de Los Sims 4 para Windows se anunció oficialmente en la convención de juegos E3 y tuvo lugar el 2 de septiembre de 2014 en Estados Unidos y el 4 de septiembre en Rusia y Europa. El lanzamiento del juego para macOS tuvo lugar el 17 de febrero de 2015 y el 17 de noviembre de 2017 para PlayStation 4 y Xbox One.

Los Sims 4 carece de una historia en concreto, la trama no es lineal y no tiene un objetivo final. El jugador controla hasta ocho personajes creados o elegidos personalmente, dirigiéndolos a realizar diversas actividades, como satisfacer sus propias necesidades, ganar dinero y crear relaciones con otros personajes.

El juego se diseñó originalmente como un multijugador similar a Los Sims Online, pero se reconvirtió en un juego tradicional y convencional sólo seis meses antes de su lanzamiento. El resultado fue un claro subdesarrollo del juego y una enorme controversia entre los fanes de la serie. También fue controvertida la decisión de alejarse del juego en mundo abierto. Sin embargo, Los Sims 4 ha mejorado su creador de sims en comparación con la entrega anterior, además de la calidad de su IA, que también ha sido pulida.

Las ventas de esta entrega fueron inicialmente escasas debido a los problemas descritos anteriormente, pero la popularidad de Los Sims 4 ha seguido creciendo de forma constante en la década de 2020, debido en parte al apoyo del juego con actualizaciones y expansiones de pago. En 2020, Los Sims 4 se convirtió en el juego más comprado del mundo entre el público femenino.

Los Sims 4 pasó a ser gratuito en todas las plataformas disponibles el 18 de octubre de 2022.

Sistema de juego

El jugador controla la vida de uno o más personajes, satisfaciendo sus deseos y necesidades. La acción tiene lugar en una ciudad que consta de lotes residenciales y públicos que está habitada por Sims. Cada personaje está dotado de inteligencia y emociones, tiene una apariencia y personalidad únicas. Las relaciones entre las personas se miden en dos escalas, lo que refleja la fuerza de la amistad y el afecto romántico. La interfaz de usuario con el sim se implementa en los modos de tercera y primera persona.

Cuando comienza un nuevo juego, se le ofrece al jugador seleccionar una de las familias predefinidas de los barrios Newcrest, Willow Creek u Oasis Springs o también puede crearse desde cero. Hay más de 100 tonos de piel y 24 tonos de cabello disponibles en el modo crear un Sim. Además, el editor permite cambiar los rasgos faciales y el físico del personaje, de forma muy detallada, pero no su altura. Para cada Sim, se elige una aspiración, los rasgos de su personaje, que en el futuro influirán en el comportamiento y sus gustos. En el modo vivir, el jugador puede cambiar la aspiración del personaje en cualquier momento. Al crear varios Sims a la vez, el jugador puede establecer una amistad, lazos familiares o relaciones amorosas. Una familia ya creada se puede asentar en un lote vacío o en una casa construida por el jugador o las que vienen por defecto. Además, una familia no puede tener más de ocho sims.

Los lotes en los barrios del juego pueden ser residenciales o públicos. Si un sim vive en un lote residencial puede visitar otros lugares residenciales o públicos, por ejemplo, para visitar, relajarse en un bar o club nocturno, conocer nuevos personajes, hacer ejercicio en el gimnasio, visitar un museo o una biblioteca, o alojarse en una casa de alquiler por un tiempo. En Los Sims 4, a diferencia de Los Sims 3, no hay un mundo abierto, pero al mismo tiempo el espacio de juego es más abierto que en Los Sims 2. Cada mundo está dividido condicionalmente en barrios, dentro de los cuales los personajes pueden moverse libremente, sin embargo, para llegar a otra área e incluso dentro del área, hay que esperar que cargue el menú de inicio. Cada barrio tiene áreas recreativas donde el personaje puede relajarse, ir de pícnic, pescar, encontrar objetos coleccionables y otras actividades similares.

En el modo de comprar, el jugador puede comprar objetos nuevos o vender los existentes y en el modo construir, construir una casa. El jugador puede construir un edificio sin una familia asentada en él y en este caso no estará limitado por el presupuesto familiar.

Cada sim controlado tiene seis escalas de necesidades, que deben reponerse periódicamente. Los más importantes son: hambre, vejiga y sueño. Si no se satisfacen las necesidades de los personajes, se sentirán infelices e incluso pueden llegar a morir. Los eventos que tienen lugar alrededor del Sim y el entorno que lo rodea juegan un papel importante. En total, un Sim puede tener 30 estados emocionales en el juego que surgen bajo ciertas circunstancias, la interacción entre Sims o como resultado de ciertos eventos. Las emociones afectan todos los aspectos de la vida de un personaje. Influyen en los deseos y estados de ánimo, la productividad de un personaje en el trabajo y las relaciones con la familia y los amigos. Emociones como la ira pueden provocar la muerte de un Sim. El estado emocional del personaje influye en gran medida en sus acciones y viceversa. Por ejemplo, un Sim inspirado es mejor para realizar actividades creativas y una visita a un club nocturno creará un ambiente romántico para el Sim.

Los sims tiene hasta tres deseos, que dependen del estado emocional del Sim y de los objetivos establecidos en su vida. Por ejemplo, el artista soñará con crear otra obra maestra y el padre de familia soñará con encontrar su alma gemela y tener hijos. Para hacer realidad los deseos de un Sim, se deben tomar las medidas adecuadas, mejorar sus habilidades y fortalecer los lazos con otros personajes. Una de las principales tareas del jugador es cumplir los deseos del Sim, por lo que recibe los llamados «puntos de felicidad», los cuales, a su vez, pueden utilizarse para adquirir recompensas que otorgan ventajas en la interacción social. Un personaje recibe la mayor cantidad de puntos de felicidad al cumplir su deseo de vida.

El juego ofrece muchas interacciones sociales con diferentes personajes, desde la simple amistad y el afecto romántico hasta la enemistad abierta. Las relaciones de los personajes comienzan con «neutral»; para mejorarlas, es necesario comunicarse con el personaje e interactuar con él, asegurándose que esta interacción corresponda al nivel de desarrollo de las relaciones. Por ejemplo, un sim abraza o besa a otro apenas conocido, lo más probable es que él no lo permita y la relación se deteriorará notablemente. Un personaje puede insultar deliberadamente a otro Sim y si se logra una relación lo suficientemente mala, puede ocurrir una pelea.

Otro objetivo del jugador es reponer los ahorros de la familia, para lo cual el personaje debe conseguir uno o varios trabajos. La jerarquía en cada profesión tiene 10 escalones y el personaje comienza su carrera con el más bajo, con un pequeño salario por hora. Para ascender en la escala profesional, el personaje debe desarrollar habilidades y llegar a trabajar de buen humor. Las minimisiones también afectan el aumento o la disminución del rendimiento. Al llegar a la cima de una carrera, un personaje puede comprar una serie de artículos con recompensas especiales. Otra forma de ganar dinero es vendiendo artículos hechos a mano, obras de arte, software y frutas cultivadas.

Diferencias con Los Sims 3
En Los Sims 4, el espectro emocional se ha ampliado de «malo-bueno» a 30 estados emocionales diferentes e independientes que surgen bajo ciertas condiciones y afectan directamente las acciones de los personajes. Los controles deslizantes que cambian los detalles de la cara se han eliminado del editor de personajes. En cambio, el jugador puede cambiar partes del cuerpo arrastrando el ratón. Además de los datos externos, el editor le permite al jugador cambiar la forma de andar del personaje. La ropa se ha dividido en subcategorías más pequeñas.

En el modo construir, a diferencia de las entregas anteriores, es posible rotar y mover habitaciones enteras y, al estirar las paredes, ajustar su tamaño. Para la construcción de una casa, se proporcionaron planos prefabricados de las habitaciones ya amuebladas. Se introdujeron nuevos parámetros con los que se puede cambiar la altura de los cimientos y techos, crear cimientos redondeados y cercas. Con la ayuda de herramientas especiales, es posible mover, estirar el techo, ajustar su altura y forma con un solo clic. Se ha implementado un mecanismo para colocar objetos en las paredes a diferentes alturas, se han incorporado filtros para buscar muebles o ropa de cierto estilo y color.

Además de las innovaciones, el juego tiene una serie de desventajas en comparación con Los Sims 3, la principal de las cuales es la falta de un mundo abierto y el regreso del menú de descarga, como en Los Sims 2. Además, el juego carece de un editor de estilo que le permita al jugador dar a los objetos los colores y texturas que este desee como en la tercera entrega.

Desarrollo
Según los desarrolladores, los primeros pasos para crear Los Sims 4 se dieron en 2010 debido a la complejidad del trabajo en este proyecto. El proyecto se llamaba originalmente Olympus y su desarrollo comenzó en la década de 2000 como un juego en línea independiente como parte de la franquicia de Los Sims. Se suponía que el juego era multijugador, lo que permitía interactuar con los personajes de otros jugadores. En 2012, comenzó la fase de desarrollo, durante la cual el equipo de Maxis se dedicó a la interfaz, la animación y los gráficos. El equipo utilizó el lenguaje de programación ActionScript 3.0 para crear el juego. Sin embargo, durante las pruebas, los jugadores dieron comentarios deficientes sobre el juego. También en 2013, SimCity, otro proyecto de Maxis, estuvo acompañado de serias dificultades y escándalos precisamente por las funciones en línea implementadas. Como resultado, la dirección de EA Games llegó a la conclusión de abandonar el desarrollo de Olympus, rehaciendo el juego para un solo jugador y convirtiéndolo en parte de la serie principal: Los Sims 4. El equipo de desarrollo tuvo que rehacer casi por completo el juego en un año y darle un aspecto presentable antes del lanzamiento. Como resultado, el desarrollo del juego se llevó a cabo en modo de emergencia, lo que supuso el abandono de muchas de las características básicas inherentes a las entregas anteriores de Los Sims. De hecho, el desarrollo del juego continuó después de su lanzamiento y en unos pocos meses se lanzaron varias actualizaciones a gran escala, cerrando serias lagunas en el juego.

Los Sims 4 fue el primer juego en el que el fundador de la serie Will Wright no participó en el desarrollo. Sin embargo, el equipo siguió siendo el que alguna vez trabajó con Will y el juego encarnó muchas ideas que a Wright le gustaría ver, pero que no pudo implementar en las entregas anteriores de la serie debido al poco avance tecnológico en ese momento. Una de las ideas centrales del equipo de desarrollo fue crear un juego con un rendimiento óptimo, con soporte continuo para nuevas características como en Los Sims 3, aunque los creadores se enfrentaron al hecho de que la cantidad excesiva de contenido estaba causando graves bloqueos y errores en el juego. Para evitar un problema similar con Los Sims 4, los creadores tuvieron que hacer concesiones: eliminar algunas de las características como el mundo abierto para reemplazarlo con barrios, pero con detalles más elaborados en el alrededor y también abandonar la «herramienta de estilo», reemplazándola con una gama de colores muy limitada al colorear objetos, como en Los Sims 2.

La cantidad de personas en el equipo de desarrollo fue casi el doble que en Los Sims 3. Aproximadamente la mitad del equipo de desarrollo son mujeres. La productora ejecutiva de Electronic Arts, Lyndsay Pearson, dijo que en Los Sims 4 quieren reflejar la voz de aquellas que «durante mucho tiempo han estado infrarrepresentadas» en la industria de los videojuegos.

Gráficos y mundo
Al trabajar en los gráficos, los desarrolladores se propusieron crear un juego rápido apto para ordenadores poco potentes. Hubo que solucionar un fallo en Los Sims 3, cuando la tercera entrega empezó a funcionar con bastante lentitud a medida que se lanzaban las expansiones. Para lograr este objetivo, los creadores tuvieron que hacer varios cambios controvertidos pero sustanciales. Lo más importante fue el abandono del mundo abierto, sustituyéndolo por pequeñas localizaciones de juego: los mundos. Esto también permitió obtener paisajes detallados y estéticamente agradables, lo que no habría sido posible en un mundo abierto. El segundo cambio fue el abandono de la herramienta «crear un estilo», sustituyéndola por una lista limitada de colores como en Los Sims 2.

La optimización también implicó la adaptación de los gráficos, por ejemplo, utilizando texturas de baja resolución como parte del estilo artístico, haciendo que los objetos del juego fueran más estilizados, ocasionando que el mundo tuviera un aspecto adecuadamente brillante y abstracto. El rechazo del fotorrealismo resolvió el problema del efecto valle inquietante. Se introdujo la oclusión ambiental para mejorar la iluminación y evitar el efecto de brillo. Esta era una característica que querían añadir en Los Sims 3, pero no encajaba con el estilo artístico de esa entrega. También se han mejorado los gráficos con texturas en relieve. El equipo de Maxis decidió abandonar la técnica del movimiento del cabello por falta de recursos económicos para desarrollarla.

El plan original era añadir tres o cuatro ciudades al juego: una urbanización de baja altitud al estilo de Nueva Orleans, una zona pantanosa desierta, una riviera italiana y una antigua ciudad europea. Al final, Orleans y Riviera pasaron a formar parte del diseño del mundo Willow Creek. Los desarrolladores decidieron lanzar Los Sims 4 con dos mundos ya creados: Willow Creek y Oasis Springs. Mientras que el primer mundo es un oasis verde similar a los antiguos mundos de los anteriores juegos, el rocoso y árido Oasis Springs, que parece un suburbio de Las Vegas, fue creado intencionadamente para que fuera todo lo contrario en cuanto a condiciones climáticas y arquitectura local. Aunque los mundos no son abiertos, cada uno de sus barrios cuenta con amplias zonas de diversión. Entre los habitantes del pueblo se encuentran varios personajes de anteriores series de Los Sims, como Elvira Lápida o Manolo del Solar.

La animación de los personajes en Los Sims 4 se creó vinculada a cada estado emocional, que se expresa en las expresiones faciales, los movimientos y las reacciones del personaje ante determinados incidentes. Para ello, se han creado muchas pequeñas acciones vinculadas a emociones específicas que aparecen cuando el sim se levanta, se sienta o hace algo. Por la misma razón hay más opciones de expresiones faciales y de movimiento que en las anteriores entregas, y por la misma razón los sims ya no parecen seres sin emociones o fríos. Las animaciones se crearon desde cero. La animación se basa en un vídeo con los movimientos de un actor real. Su creación llevó desde unos pocos días hasta tres meses, dependiendo de su complejidad.

Jugabilidad
El juego se diseñó inicialmente para ser en modo multijugador, pero las limitaciones con la conexión de red hicieron imposible llevar a cabo la idea en el prototipo, por lo que se decidió abandonarlo. Además, la calidad de los gráficos habría tenido que verse muy comprometida en la versión online. Aunque Los Sims 4 está repleto de novedades, se basa en la jugabilidad de Los Sims 3. Esto explica las numerosas similitudes con la tercera entrega, como la presencia de la «Planta-vaca». Los Sims 4 fue el primer juego en el que el creador de la serie, Will Wright, no participó en el desarrollo pero incluyó algunas de sus ideas que no pudieron ser añadidas debido a la pobre tecnología informática de la época. El mayor reto para los desarrolladores fue crear una interfaz de usuario sencilla y fácil de usar, que en Los Sims ya era lo suficientemente compleja como para que los jugadores la dominaran en pocas partidas. Para crear una interfaz sencilla, hubo que modificar el diseño del juego. Por ejemplo, los desarrolladores introdujeron una herramienta de clickear y arrastrar para sustituir algunas de las características de las antiguas interfaces, como la posibilidad de cambiar los rasgos del personaje en lugar de los controles deslizantes o la posibilidad de estirar, arrastrar y soltar habitaciones, objetos, etc.

Características
 Nuevos sims: Se puede crear y controlar sims más inteligentes, relacionables y emocionalmente diversos.
 Inteligencia: Los sims se mueven y actúan más naturalmente que antes, desde hacer multitarea hasta expresar sus emociones por su forma de caminar. Se puede elegir sus rasgos de personalidad, sus gustos y tirrias y sus aspiraciones y explorar la profundidad de sus deseos de toda la vida a través de los pensamientos, sociabilidad, carrera y recuerdos.
 Profundidad emotiva: Por primera vez, los sims sienten y expresan emociones, y pueden experimentar un alcance y profundidad emotiva y ser influenciados por otros sims, por otras acciones, eventos, sus gustos, recuerdos o incluso la ropa y objetos que se elijan.
 Herramientas creativas nuevas: Se ha rediseñado las herramientas Crear un sim y el Modo construir. Ahora es posible modelar a los Sims de forma táctil, y construir más intuitivamente habitaciones en los hogares.
 Personalización de género: En esta entrega se puede, por primera vez en la saga, crear Sims transexuales. En el mismo menú, se le permite al jugador decidir si el Sims podrá quedarse embarazado o dejar a embarazado a otros y la opción de escoger si orinarán de pie o sentado. Además, toda la ropa está disponible para ambos géneros. Todas estas novedades se añadieron en la actualización 1.29.28 del 3 de junio de 2016.
 Pronombres personalizables: El equipo de Los Sims, anunció que estaban trabajando en añadir los pronombres personalizables al juego. Fue así como el 24 de mayo de 2022 se lanzó la actualización 1.88.203.1030, la cual añadía la opción de escoger el pronombre del Sim o que el jugador pueda crear uno por sí mismo. Esta característica únicamente se lanzó para la versión inglesa, pero el equipo ya ha anunciado que añadirá la característica al resto de idiomas.
 Barrios vibrantes: Nuevos efectos visuales para los vecindarios de los Sims.
 Historias del barrio: Tras las actualizaciones 1.82.99.1030 y 1.85.203.1030 (30 de noviembre de 2021 y 15 de marzo de 2022, respectivamente) se añadió esta nueva función dentro del juego, mediante la cual el jugador podrá influir directamente en la vida de los Sims que le jugador no controla. Añadido a esto, las unidades domésticas externas al jugador, progresarán, es decir; tendrán o adoptaron hijos, se mudarán, se cambiarán de trabajo, se casaran o divorciarán con otros Sims, se morirán...
 Recompensas: Al completar eventos es posible ganar objetos, trajes y rasgos nuevos, descubrir coleccionables y desbloquear premios.
 Compartir creaciones: Es posible compartir las unidades domésticas en La Galería y lo puedes compartir con amigos y la comunidad y descargar las creaciones de otros.
 Modo en Primera persona: El 13 de noviembre de 2018 en una actualización gratuita versión 1.47 antes del pack de Expansión ¡Rumbo a la fama! se puso el modo de "Primera persona" para acceder a ella debes usar la combinación de teclas Mayús + Tabulador.
Herramientas de Terreno*: En la actualización 1.47 del juego antes del pack de Expansión ¡Rumbo a la fama! Se lo incluyeron las herramientas de terreno que nos permiten manipular la altura de este. Se pueden nivelar los terrenos para que tus Sims puedan pasar. También, en la actualización 1.77 del juego, antes del pack de Expansión Vida en el pueblo, incluyeron la opción de crear estanques.

Avance
El avance fue mostrado por primera vez el 20 de agosto de 2013 en el evento y feria Gamescom en Alemania, concretamente en Colonia. Pero también es visible en la página web de YouTube. En uno se mostró "La llegada" y en otro se mostró como son los nuevos sims, como son sus herramientas creativas y como es la vida en ellos.

Recepción
El juego fue recibido con reseñas mayoritariamente favorables por parte de la crítica, obteniendo un puntaje de 71 sobre 100 y 69.37% en los agregadores de reseñas Metacritic y GameRankings, respectivamente. Lo más criticado del juego, fueron sus carencias comentadas anteriormente, con respecto a las anteriores entregas.
En 2017, el juego se lanzó oficialmente para PlayStation 4 y Xbox One, teniendo críticas similares a la versión de sobremesa pero ligeramente inferiores debido a los confusos controles, obteniendo en ambas versiones un 66/100 en Metacritic .

Ventas
En su lanzamiento en 2014, se convirtió en el primer videojuego de PC que llegó al top 1 en todos los rankings desde Guild Wars 2 en 2012. Durante sus primeros años, las ventas no fueron muy altas debido a la críticas de juego, pero a partir del 2018, especialmente en la década del 2020, la ventas comenzaron a crecer exponencialmente gracias a las múltiples actualizaciones y paquetes . En el año 2018, se anunció que únicamente los paquetes de expansión ya habían vendido 30 millones de copias conjuntamente . Después, en el año 2019, se confirmó que el juego había generado más de 1 billón de dólares . Finalmente, el 12 de mayo de 2021, EA reportó que Los Sims 4 había alcanzado la cifra de 36 millines de jugadores, convirtiéndolo así, en el videojuego más exitoso de su género .

El 18 de octubre de 2022, el juego pasó a ser gratuito definitivamente , obteniendo buenos datos. En la plataforma Steam, el juego llegó en octubre a una media de 96.000 jugadores activos, obteniendo el mes anterior 20.000, por lo que tubo una subida de 76.000 jugadores .

Paquetes de expansión
Son paquetes grandes, que añaden muchas novedades al modo vivir, modo construir y modo crear un Sim. La primera expansión se lanzó el 31 de marzo de 2015, recibiendo el nombre de "Los Sims 4: ¡A Trabajar!". Hasta este momento, estas son las 13 exansiones existentes:

Paquetes de contenido
Son paquetes medianos, con un precio más asequible que los paquetes de expansión. Añaden objetos relacionados con una temática muy concreta. El primer paquete de expansión se lanzó el 13 de enero de 2015 y se llamó "Los Sims 4: De Acampada" y se convirtió en el primer paquete del juego. Estos son los paquetes de contenido existentes hasta la fecha:

Paquetes de accesorios
Son paquetes más pequeños y asequibles que los de expansión y de contenido, pero a su vez, son más caros y más grandes que los kits. Añaden objetos o prendas de vestir. El primer paquete de accesorios recibió el nombre de "Los Sims 4: Fiesta Glamurosa" y salió al mercado el 19 de mayo. Actualmente, hay un total de 18 paquetes de accesorios:
{| class="wikitable" style="width: 100%;"
! style="width: 15%;height:50px;" | Título
! style="width: 25%;" | Fecha de lanzamiento
! Desripción
|-
| Los Sims 4: Fiesta glamurosa - Accesorios ()
| 19 de mayo de 2015
| El pack añade una colección de peinados, ropa y muebles lujosos.
|-
| Los Sims 4: Patio de ensueño - Accesorios ()
| 16 de junio de 2015
| El pack añade trajes de baño, mobiliario y decoración para el jardín.
|-
| Los Sims 4: Cocina divina - Accesorios ()
| 11 de agosto de 2015
| El pack añade vestimenta para chefs, muebles para la cocina y para comedor en un estilo moderno, además de una máquina para hacer helados.
|-
| Los Sims 4: Escalofríante - Accesorios ()
| 29 de septiembre de 2015
| El pack añade de disfraces de Halloween, cosas espeluznantes y una máquina para tallar caras de calabaza.
|-
| Los Sims 4: Noche de cine - Accesorios ()
| 12 de enero de 2016
| El pack añade ropa y peinados de estilo bohemio, además de coloridos muebles de campo.
|-
| Los Sims 4: Jardín romántico - Accesorios ()
| 9 de febrero de 2016
| El pack añade un catálogo de plantas y decoraciones en piedra para crear lujosos jardines.
|-
| Los Sims 4: Cuarto de niños - Accesorios ()
| 28 de junio de 2016
| El pack añade ropa, muebles y juguetes para los niños, como la Arena de combate de vacimonstruos.
|-
| Los Sims 4: Diversión en el patio - Accesorios ()
| 19 de julio de 2016
| El pack añade muebles brillantes y decoraciones de temática veraniega para el patio trasero.
|-
| Los Sims 4: Glamour vintage - Accesorios ()
| 6 de diciembre de 2016
| El pack añade muebles Art Deco, una colección de ropa y peinados de los años 30, además de la posibilidad de contratar a un mayordomo.
|-
| Los Sims 4: Noche de bolos - Accesorios ()
| 29 de marzo de 2017
| El pack añade ropa y mobiliario al estilo retro de los años 60, además de la posibilidad de jugar a los bolos.
|-
| Los Sims 4: Fitness - Accesorios ()
| 20 de junio de 2017
| El pack añade ropa deportiva y nuevos equipos de ejercicio, así como mobiliario para el hogar y gimnasio.
|-
| Los Sims 4: Infantes - Accesorios ()
| 24 de agosto de 2017
| El pack añade disfraces, artículos y juguetes infantiles. Además, de un nuevo tipo de evento para los infantes.
|-
| Los Sims 4: Día de colada - Accesorios ()
| 16 de enero de 2018
| El pack añade objetos y muebles para la cocina y el salón en un eco-estilo campestre, así como lavar ropa.
|-
| Los Sims 4: Mi primera mascota - Accesorios ()
| 13 de marzo de 2018
| El pack añade objetos y muebles para perros y gatos, así como una colección de roedores. Para acceder a todos los objetos del catálogo, debe tener el pack Perros y gatos.
|-
| Los Sims 4: Moschino - Accesorios ()
| 13 de agosto de 2019
| El pack añade ropa de moda de la marca Moschino, así como muebles modernos. El jugador puede trabajar como fotógrafo de moda independiente, tomando fotografías de modelos.
|-
| Los Sims 4: Minicasas - Accesorios ()
| 21 de enero de 2020
| El pack añade muebles estilo años 60 diseñado para habitaciones pequeñas, así como mecánicas de juego ligadas al deseo de construir una casa con el mínimo espacio.
|-
| Los Sims 4: Portentos del punto - Accesorios ()
| 28 de julio de 2020
| El pack añade objetos y muebles de estilo campestre. El jugador puede tejer diferentes artículos y venderlos en la tienda en línea.
|-
| Los Sims 4: Fenómenos paranormales - Accesorios ()
| 26 de enero de 2021
| El pack añade objetos decorativos de temática bohemia, así como interacciones con fantasmas y jugabilidad relacionada con lo oculto y lo paranormal, así como un nuevo tipo de solar: casa encantada residencial.
|}

 Kits
Los "kits" son un nuevo tipo de paquetes introducidos en marzo de 2021. Son más pequeños y baratos que los packs de accesorios y contienen una selección de objetos, ropa o gameplay más limitada relacionados con un tema muy concreto. Hasta la fecha se han publicado diecinueve kits:

 Edición de consola
El 26 de julio del 2017 se confirmó que Los Sims 4 se publicarían en las consolas Xbox One y PlayStation 4. El juego se puso a la venta el 14 de noviembre del mismo año.

Durante la preventa dl juego para consolas, se podía adquirir una versión especial llamada Deluxe Party Edition, la cual incuía gratis un paquete de expansión y los contenidos digitales incluidos en la versión Deluxe de Origin. EA confirmó que esta versión seíaá exactamente igual a la de PC, siendo esta la primera vez que esto pas en la saga, puesto que las versiones de consola suelen ser moderadamente diferentse o en ocasiones en su totalidad. En un inicio, los paquetes de expansión, de contenido y de accesorios fueron lanzados con unos meses de diferencia con respectoa su versión de sobremesa, pero a día de hoy, todos los DLC se lanzan el mismo día para todas la plataformas.

 Actualizaciones gratuitas
Tras el lanzamiento de Los Sims 4'', su jugabilidad mejoró considerablemente gracias a una serie de actualizaciones gratuitas. Los más importantes añadieron fantasmas, piscinas, una categoría de infantes, el barrio Newcrest, herramientas para crear personajes no binarios, más de 100 tonos de piel, controles deslizantes para el color del maquillaje, IA mejorada en forma de experiencia vital y mecánica de actitud, el estado emocional «miedo» y los llamados «escenarios», que permiten a los jugadores establecer objetivos específicos a corto plazo para los sims,  fases lunares y vello facial.

Entregas Exprés de Los Sims
Las Entregas Exprés de Los Sims (EES) son actualizaciones gratuitas, pequeñas y más espontáneas que las normales y, que se realizan dentro del juego y no en la EA App o Steam. Las EES pueden incluir nuevo contenido para el modo Construir y el modo crear un Sim o pequeñas correcciones que no requieren de una actualización grande para su implementación. Se anunciaron 26 de octubre de 2021 en un Inside Maxis  (directos regulares que hace la empresa para mostrar novedades de sus juegos). El día 23 de noviembre de 2021, en otro Inside Maxis , anunciaron que novedades implementarían en las dos primeras EES. La primera EES llegó el día 7 de diciembre de 2021. Estas son todas las EES que a recibido el juego hasta el momento:

Contenido adicional descargable

Notas

Referencias

Enlaces externos
 Sitio web oficial (en inglés)
 Sitio web oficial (en español)

Los Sims
Videojuegos de Electronic Arts
Videojuegos para Windows
Videojuegos de simulación social
Videojuegos para Mac
Videojuegos de 2014
Videojuegos disponibles en Origin
Videojuegos con protagonistas de género seleccionable
Videojuegos con contenido descargable
Sims


text:
Los sistemas evolutivos son un tipo de sistema que se reproduce con una mutación en la que los elementos más aptos sobreviven y los menos aptos mueren. Uno de los desarrolladores del pensamiento de sistemas evolutivos es Béla H. Bánáthy. Los sistemas evolutivos se caracterizan por "equilibrios móviles y la dinámica de interacciones coevolutivas que no se pueden prever ex ante". El estudio de sistemas evolutivos es una subcategoría importante de la investigación de sistemas complejos.

Véase también

 Organización emergente
 Computación evolutiva
 Desarrollo de sistemas evolutivos

Referencias

Otras lecturas

 Bentley, Peter y David Corne. Sistemas evolutivos creativos. Morgan Kaufmann, 2002.
 Csanyi, Vilmos. Sistemas evolutivos y sociedad: una teoría general. Durham, Duke University Press. (1989).
 Hommes, Carsien Harm. "Los mercados financieros como sistemas evolutivos adaptativos no lineales". Documento de debate del Instituto Tinbergen, núm. 01-014 / 1 (2001)
 Rocha, Luis Mateus. " Autoorganización seleccionada y la semiótica de los sistemas evolutivos ". Sistemas evolutivos: las perspectivas biológicas y epistemológicas sobre la selección y la autoorganización. S. Salthe, G. Van de Vijver y M. Delpos (eds. ). Kluwer Academic Publishers, (1998) págs. 341–358.
Teoría de sistemas


text:
This is a list of Western Australian locomotive classes, being classes of locomotive that have worked on railways in Western Australia.

The majority of Western Australian steam locomotive classes were operated by the Western Australian Government Railways (WAGR). Regularly scheduled steam working ceased on WAGR mainline operations after 1971 - with only special excursion or enthusiasts trains being hauled by steam after that time.

Other significant operators include the Commonwealth Railways, the Midland Railway Company of Western Australia and State Saw Mills. Many private organisations also operated steam locomotives in Western Australia.

Locomotives

Western Australian Government Railway

Midland Railway Company of Western Australia
(In order of introduction on the Midland railway.)

Commonwealth Railways

Other Diesel locomotives

BHP
(In order of introduction on the Goldsworthy and Mount Newman railways.)
 CM39-8
 CM40-8M
 CM40-8
 GE AC6000CW
 EMD SD40R
 EMD SD40-2
 EMD SD70ACe

Cliffs Robe River Iron Associates
(In order of introduction on the Robe River railway.)
 ALCO RSC-3 (ex NSWGR 40 class)
 MLW M-636
 ALCO Century 630

Australian National
(In order of introduction on the Trans-Australian Railway.)
 AL/ALF class
 BL class
 DL class
 EL class
 AN class

CBH Group
 CBH class

Fortescue Metals Group

(In order of introduction on the Fortescue railway.)
 GE Dash 9-44CW
 EMD SD90MAC-H
 EMD SD9043MAC
 EMD SD70ACe

Goldsworthy Mining
(In order of introduction on the Goldsworthy railway.)
 Class B (similar to WAGR H class)
 Class A (similar to WAGR K class)

Hamersley Iron

(In order of introduction on the Hamersley railway.)
 ALCO S-2
 ALCO Century 628
 ALCO Century 415
 ALCO Century 636
 MLW M-636
 GE C36-7
 EMD SD50S
 GE Dash 9-44CW

Lakewood Firewood Co
 LFC 1

Mineral Resources
 MRL class

Mount Newman Mining
(In order of introduction on the Mount Newman railway.)
 EMD F7A
 ALCO Century 636
 MLW M-636
 CM36-7
 CM39-8

Pacific National
 AN class
 BL class
 DL class
 G class
 NR class
 XRB class
 80 class
 81 class

Pilbara Iron
 GE Dash 9-44CW

SCT Logistics
 SCT class
 CSR class

South Spur Rail Services
 D47, D48, D49, D51
 F40
 K205, K206, K210
 KA212
 NA1874
 R1902
 ZB2120, ZB2125, ZB2129
 602, 603, 607

Watco Australia
 G class
 FL/HL class
 DR class

See also

 Locomotives of the Western Australian Government Railways
 Rail transport in Western Australia

References

Notes

 Register of New Zealand Railways Steam Locomotives 1863–1971. Pages 59 & 158.

Primary sources
 State Records Office has a web page with the largest collection of records available about the WAGR.

Further reading

 Finlayson, Don (Ed.), (1986). "Steam Around Perth", Australian Railway Historical Society W.A. Division (Inc), Bassendean, W.A.

 McNicol, Steve. (1994) W.A.G.R. steam locomotives in preservation Elizabeth, S. Aust. : Railmac Publications.

External links

 Locopage/Railpage
 Table of Information
 Preserved Fleet
 Diesel Fleet

Railways
Locomotive classes
Western Australia


text:
José Antonio Romero Casales (Ciudad de México, 16 de abril de 1968) es un deportista mexicano que compitió en piragüismo en la modalidad de aguas tranquilas. Ganó una medalla en el Campeonato Mundial de Piragüismo de 1994, y seis medallas en el Juegos Panamericanos entre los años 1991 y 2003.

Palmarés internacional

Referencias

Enlaces externos
Lista de medallistas olímpicos y mundiales en piragüismo (1936-2007): parte 1, parte 2. Federación Internacional de Piragüismo .

Piragüistas de México
Piragüistas en los Juegos Olímpicos de Barcelona 1992
Piragüistas en los Juegos Olímpicos de Sídney 2000


text:
Ruamahanga – rzeka w południowo-wschodniej części Wyspy Północnej w Nowej Zelandii, uchodząca do morza w cieśninie Cooka.

W rzece tej prowadzony jest intensywny połów pstrągów.

Według Maorysów w rzece mieszka Taniwha, który jest rozgniewany po tym jak został zmieniony bieg rzeki. Uważają to za przyczynę śmierci wielu ludzi, którzy utonęli w nurtach Ruamahanga.

Rzeki w Nowej Zelandii
Zlewisko Oceanu Spokojnego


text:
Leela Desai, aka Lila Desai, was an Indian actress in the 1930s and 1940s. She was the daughter of Umedram Lalbhai Desai and his second wife Satyabala Devi, a musician of the early 1900s.

Desai was born in Newark, New Jersey when her parents were on a 3-year American tour. Her father was a Gujarati and her mother was from Bihar, India. She grew up in India. She acted in 11 Indian movies and was the associate producer of the movie Kabuliwali in 1961. In 1944, Leela also acted in the movie Kaliyan with her sister Ramola. Ramola also acted in the film Lalkar in the same year.

Career
Desai had formal education in classical Hindustani dancing under Sohanlal and Lacchumaharaj, and Academic education in Music in Morrice College (Lucknow). She acted in the movie Nagagnarayan, produced by Vishram Bedekar in 1943. "Leela Desai had been invited by the students of the Intermediate College in 1941. Bangalore had the distinction of holding festivals of films made by New Theatres' and Prabhat Film Co."

".N. Sircar's empire introduced personalities of the stature of P.C. Barua, Bimal Roy, Debaki Bose, Leela Desai, Phani Majumdar, Timir Baran, Umashashi, Nitin Bose, K.. Saigal, Pankaj Mullick, Nemo, Sisir Kumar Bhaduri and Jamuna, all of whom later earned all India fame, under the banner of New Theatres. Among his technical achievements were the bringing of sound to Calcutta for Bengali films, and the introduction of the playback system. The elephant logo of New Theatres acted as a magnet to draw crowds throughout the country."  More about B.N. Sircar B. N. Sircar

Desai was a dancer and a follower of Sohan Lal.

"The third Kapal Kundala released after a decade from the first Kapal Kundala in 1939. This time the movie was directed by both Nitin Bose and Phani Majumdar. Desai played the role for Kapal Kundala."

Phani Majumdar married Desai's sister Monica Desai.

Desai was trained in the "Bhatkhande Music Institute established in Lucknow in 1926 has played a vital role in training generations of performing artistes, dedicated gurus and gifted composers...Lucknow has contributed music directors, (like Naushad, Madan Mohan and Roshan), actors and actresses (like Kumar, Iftekar, Akhtari Bai, Bina Rai, Yashodhara Katju and Swaranlata), singers (Talat Mahmud, Anup Jalota, Dilraj Kaur and Krishna Kalle), writers (like Amritlal Nagar, Bhagawati Sharan Varma and Achala Nagar), lyricists and dancers. Lachhu Maharaj was a very successful choreographer for many films. Pahadi Sanyal, Leela Desai and Kamlesh Kumari of New Theatres at Calcutta were all trained here."

Desai owned a house in Darjeeling called "Lily Cottage". Her mother Satyabala Devi lived there until her death. It is possible that Lila knew Manjula or Sumitra Sanyal in Darjeeling. Lila Desai is mentioned in Bollywood actress Sumitra Sanyal's site.

"What shall be said of Leela Desai, who acted the part of the Presidents sister, the mischievous school-girl, and who always took the active part in the love-making between her and Prakash Babu (Saigal)? I cannot find a single fault with her acting. She played up to Saigal splendidly. Even her eyes were most expressive. What naughtiness was in them? As a shameless hussy she could give points to any of your Hollywood actresses–and win. In the love-duet between her and Saigal it was she who always led. She was the personification of Mr. Barnard Shaw's pet notion that, in this eternal amorous game, it is the woman who leads the man on and not, as is commonly supposed, the other way about. From the moment she jumped down her school garden-wall and almost fell plump into the arms of Prakash Babu, who was sitting below chewing the end of his reflections anent his dismissal from his job, she never, in a manner of speaking, left him to himself. She would bring down the house with her: "Uske bad kya hua, Prakash Babu?" The poor man had to dance to her measure ever afterwards. When she found herself with him alone she gave us the impression of having fed on honey-dew and on the milk of paradise. Then, in addition to her sparkling dialogue and supremely "alive" acting, she was gorgeous in her dancing performance. Her whole face was a mirror in which her thoughts were reflected. She was an imp of mischief from commencement to conclusion."

References

Sources
 https://web.archive.org/web/20090530020703/http://www.ultraindia.com/movies/awards/bnsin.htm

 https://web.archive.org/web/20080610143306/http://ccat.sas.upenn.edu/indiancinema/?browse=musicdirection&start=K
 http://calcuttatube.com/
 https://web.archive.org/web/20110722222919/http://www.nbc.gov.mv/app.php?action=films&do=detail&filmId=5141
 https://web.archive.org/web/20080610130205/http://www.tasleemlucknow.com/musicbottom.htm

External links

Indian film actresses
Gujarati people
Actresses from Gujarat
Actresses in Hindi cinema
Possibly living people
Year of birth missing
20th-century Indian actresses


text:
Рафал Косик (, , Варшава) — польський письменник-фантаст, видавець фантастики (співзасновник видавництва «Powergraph»), публіцист та художник.

Біографія
Рафал Косик народився у Варшаві. Після здобуття середньої освіти він навчався на архітектурному факультеті Варшавської політехніки, проте після третього курсу покинув навчання, та заснував разом із дружиною рекламне агентство «Powergraph», яке за кілька років реформоване у видавництво, яке спеціалізується на виданні фантастичної літератури (зокрема самого Косика та Роберта Веґнера). Як письменник Рафал Косик дебютував у 2001 році оповіданням «Покої» (), опублікованому в журналі «Nowa Fantastyka». Першим романом автора став «Марс» (), опублікований у 2003 році у видавництві «Ares». Наступний роман письменника «Вертикаль» () опублікований у 2006 році. У ньому описується світ, у якому люди живуть у стальних кулеподібних містах, які рухаються уперед на спеціальних тросах. Цей роман номінувався на премію імені Януша Зайделя, а також отримав у 2006 році премію «Наутилус». У 2008 році вийшов друком наступний роман Косика «Хамелеон» (), у якому описується рятувальна експедиція на планету, на якій близько 400 років тому проводилось тераформування, проте сама дослідницька експедиція десь зникла, натомість на планеті виникла гуманоїдна цивілізація. За цей роман письменник отримав відразу три премії у 2008—2009 роках — премію імені Януша Зайделя, премію імені Єжи Жулавського та «Сфінкс». У 2017 році Рафал Косик опублікував роман «Розарій» (), який отримав премію імені Зайделя за 2017 рік. За цей роман письменник також отримав премію імені Жулавського за 2018 рік.

Рафал Косик також відомий за своєю серією науково-фантастичних повістей та оповідань для дітей та молоді «Фелікс, Нет і Ніка» (), до якої входить 12 повістей та збірка оповідань. Косик також є автором сценарію до фільму на основі першої повісті циклу «Фелікс, Нет і Ніка та банда людей-невидимок», який отримав премію на польсько-італійському конкурсі фільмів для молоді, проте фільм на основі цієї повісті так і не був знятий. Натомість пізніше екранізовано іншу повість із цього циклу «Фелікс, Нет і Ніка та теоретично можлива катастрофа» (). Прем'єра фільму відбулась 28 вересня 2012 року. Косик також відомий як художник-сатирик, працює письменник у видавництві та рекламному агентстві «Powergraph» як креативний директор і графік.

Премії та нагороди
У 2005 році Рафал Косик отримав премію польської секції Міжнародної ради з дитячої та юнацької книги за повість із циклу «Фелікс, Нет і Ніка» — «Фелікс, Нет і Ніка та банда людей-невидимок». У 2006 році письменник отримав премію «Наутилус» за роман «Вертикаль». У 2008—2009 роках Косик отримав відразу три премії за роман «Хамелеон» — премію імені Януша Зайделя, премію імені Єжи Жулавського та «Сфінкс». У 2017—2018 роках письменник отримав премію імені Зайделя та премію імені Жулавського за роман «Розарій». У 2010 році Косик разом із дружиною отримали премію «Шльонкфа» як Видавець року, оскільки вони є співзасновниками видавництва «Powergraph».

Бібліографія

Романи
 Марс (, 2003)
 Вертикаль (, 2006)
 Хамелеон (, 2008)
 Розарій (, 2017)

Цикл творів «Фелікс, Нет і Ніка»
 Фелікс, Нет і Ніка та банда "Невидимих"  (, 2004)
 Фелікс, Нет і Ніка та теоретично можлива катастрофа (, 2005)
 Фелікс, Нет і Ніка та Палац Снів (, 2006)
 Фелікс, Нет і Ніка та пастка безсмертя (, 2007)
 Фелікс, Нет і Ніка та орбітальна змова (, 2008)
 Фелікс, Нет і Ніка та орбітальна змова 2. Мала армія (, 2009)
 Фелікс, Нет і Ніка та третя кузенка (, 2009)
 Фелікс, Нет і Ніка та повстання машин (, 2011)
 Фелікс, Нет і Ніка та Світ Зеро (, 2011)
 Фелікс, Нет і Ніка та Світ Зеро 2. Альтернавти (, 2012)
 Фелікс, Нет і Ніка та секрет червоної шматки (, 2013)
 Фелікс, Нет і Ніка та прокляття роду Маккілланів (, 2014)
 Фелікс, Нет і Ніка та незапрограмовані історії (, 2013) — збірка оповідань

Збірки оповідань
 Відстрочений громадянин (, 2011)
 Нові люди (, 2013)

Примітки

Посилання
 Рафал Косик на сайті LubimyCzytac.pl
 Рафал Косик на сайті encyklopediafantastyki.pl
 Рафал Косик на LiveLib
 Рафал Косик на сайті merlin.pl
 Рафал Косик на сайті видавництва Powergraph

Уродженці Варшави
Наукові фантасти Польщі
Польські прозаїки
Лауреати Меморіальної премії імені Януша Зайделя
Лауреати премії «Шльонкфа»
Польські видавці


text:
Der Juojärvi  ist ein 219,54 km² großer See im Osten Finnlands.
Er liegt auf einer Höhe von 101 m.
Der See liegt innerhalb der Gemeindegrenzen von Heinävesi, Liperi, Outokumpu und Tuusniemi.
Er ist einer der saubersten Seen im Land. Am Südufer ist das Kloster Uusi Valamo beheimatet.

Über den Wasserweg Juojärven reitti ist der See mit dem südwestlich gelegenen Varisvesi, der zum Seensystem Iso-Kalla gehört, verbunden.
Die Höhendifferenz zwischen den beiden Seen von 19 m wird vom Palokki-Wasserkraftwerk mit einer installierten Leistung von 7,4 MW ausgenutzt.

Siehe auch
Liste der größten Seen in Finnland

Einzelnachweise

See in Europa
See in Finnland
SJuojarvi


text:
Статистическая механика или статистическая термодинамика — это механика больших ансамблей относительно простых систем, таких как атомы в кристалле, молекулы в газе, фотоны в лазерном пучке, звёзды в галактике, автомобили на шоссе. Статистическая механика использует статистические методы для определения свойств и поведения макроскопических физических систем, находящихся в термодинамическом равновесии, на основе их микроскопической структуры и законов движения, которые считаются заданными. Статистические методы были введены в этом контексте Максвеллом в серии из трех статей (1860—1879) и Больцманом в серии из четырёх статей (1870—1884), которые заложили основы кинетической теории газов. Классическая статистическая механика была основана Гиббсом (1902); а позднее описание микроскопических состояний на основе классической механики было исправлено и дополнено в соответствии с квантовой механикой. Термодинамика, кинетическая теория и статистическая механика — это дисциплины, связанные объектом исследования, но отличающиеся используемыми методами; часто они представлены вместе под общим названием статистической физики. Последовательное построение неравновесной статистической механики было выполнено Н. Н. Боголюбовым в 1946 году. При описании систем в рамках статистической механики используется понятие среднего по ансамблю. Основными уравнениями статистической механики являются уравнения Лиувилля и цепочка уравнений Боголюбова.

Принципы термодинамики, являющиеся результатом обобщения и абстрагирования некоторых эмпирических данных, выражают приблизительные свойства и вероятностное поведение макроскопических систем, состоящих из очень большого числа микроскопических компонентов: молекул и атомов. Законы классической механики позволяют в принципе в любое время полностью определить состояние системы, состоящей из нескольких компонентов, если известны взаимодействия (силы), а также состояние системы (координаты и импульсы компонентов) в предыдущий момент. Однако на практике начальные условия неизвестны, и на сложность вычислений влияют интегрирование уравнений движения для очень большого числа компонентов. Как правило, число молекул в макроскопической массе газа при стандартных условиях имеет порядок величины равный числу Авогадро, то есть порядка 1023, что делает невозможным определение его механического (микроскопического) состояния. С другой стороны, опыт показывает, что термодинамические (макроскопические) свойства одной и той же массы газа полностью определяются только двумя параметрами (например, достаточно знать свободную энергию как функцию объема и температуры) и один из них (в данном случае температура) не имеет механического характера. Связь между этими двумя параметрами, казалось бы, противоречивыми точками зрения достигается статистическими методами.

Принципы классической статистической механики

Микроскопические состояния
В статистической механике объектом исследования является (макроскопическая) система, состоящая из (большого) числа (микроскопических) подсистем, которые взаимодействуют (друг с другом и с внешним миром) в соответствии с известными законами. Предполагается, что внутренние и внешние силы являются консервативными, то есть полная механическая энергия системы (сумма кинетической энергии и потенциальной энергии) остаётся постоянной во времени. Эта гипотеза иллюстрирует мнение о том, что неконсервативные силы, которые вызывают рассеивание энергии в виде тепла (например, силы трения), проявляются только в макроскопическом масштабе и являются следствием взаимодействия на микроскопическом масштабе.

Удобно написать уравнения движения в каноническом виде, который используется в гамильтоновой механике. Состояние системы с  степенями микроскопической свободы в любое время характеризуются значениями, принятыми обобщенными координатами  и обобщенными сопряженными импульсами  Динамика системы описывается каноническими уравнениями Гамильтона

где точка над символом обобщённых переменных обозначает производную по времени. Функция  называемая гамильтонианом системы, это полная энергия системы. В случае консервативных сил она не зависит явно от времени, и из уравнений движения следует, что неявная зависимость от времени появляется только через канонические переменные, поэтому полная энергия действительно остается постоянной:

В терминологии Гиббса микроскопическое состояние системы называется фазой; оно представляется геометрически точкой  в пространстве с размерностью, называемом фазовым пространством. Эволюция во времени системы, представленная аналитически зависимостью канонических переменных от времени, имеет в качестве геометрического представления непрерывную кривую в фазовом пространстве, называемую траекторией репрезентативной точки. Поскольку состояние системы в любой момент полностью определяется, если её состояние известно в предыдущий момент, то оказывается, что траектория в фазовом пространстве полностью определяется одной из её точек, и через каждую точку в фазовом пространстве проходит одна траектория.

Закон сохранения энергии также имеет простое геометрическое представление: траектория репрезентативной точки целиком лежит на поверхности постоянной энергии, которая является -размерным многообразием в -размерном фазовом пространстве, заданным уравнением (2). Для системы, находящейся в термодинамическом равновесии, репрезентативная точка в фазовом пространстве не может быть удалена на бесконечность, поэтому поверхности постоянной энергии ограничены. Каждая из них является замкнутой поверхностью, потому что уравнение (2) представляет границу области, где все находятся состояния с энергией, меньшей или равной  Объём этой области

где для элемента объёма в фазовом пространстве использовалась сокращённая нотация   — это монотонно возрастающая функция ; и для систем с большим количеством степеней свободы это очень быстро возрастающая функция.

Важное следствие канонических уравнений, называемое теоремой Лиувилля, можно сформулировать следующим образом: Пусть дана произвольная область  в фазовом пространстве; все точки  как представляющие механические состояния системы в начальный момент ; следуют эволюции этих состояний в соответствии с каноническими уравнениями;  положения точек, рассмотренные в другой момент времени ; тогда объём домена  равен объёму домена .

Статистический ансамбль
Состояние макроскопической системы в термодинамическом равновесии характеризуется небольшим количеством параметров, в то время как в микроскопическом масштабе существует огромное количество различных механических состояний, совместимых с одним и тем же термодинамическим состоянием. Гиббс высказал предположение, что термодинамические свойства системы можно рассчитать статистическими методами из этого набора микроскопических состояний. Все механические состояния, совместимые с данным термодинамическим состоянием, составляют статистический ансамбль. В качестве конкретного макроскопического состояния реализуется только одного из них, а другие возможные состояния, которые, в свою очередь, также могут быть достигнуты, если система возвращается в равновесное термодинамическое состояние из произвольного состояния.

Статистический ансамбль представлен в фазовом пространстве набором точек, распределение которых описывается плотностью вероятности, функцией распределения или функцией статистического распределения, , которая определяет вероятность того, что репрезентативная точка состояния системы находится в элементарном объёме  расположенном в канонических координатах :

Плотность вероятности — это функция в фазовом пространстве, которая не может принимать отрицательные значения и стремится к нулю на бесконечности. Его интеграл по всему фазовому пространству удовлетворяет условию нормировки

которое вытекает из правила суммирования вероятностей и выражает уверенность в том, что репрезентативная точка находится в фазовом пространстве.

Из теоремы Лиувилля следует, что плотность вероятности постоянна вдоль траектории в фазовом пространстве; она называется первым интегралом канонических уравнений. Гамильтонова система допускает  первых интегралов, которые не зависят явно от времени, один из которых — энергия, то есть гамильтониан (2). Следовательно, плотность вероятности будет гамильтоновой функцией , а другие  не зависящие от времени простые числа. Чтобы представить в микроскопическом масштабе состояния термодинамического равновесия, в которых свойства системы не зависят от времени и зависят (при постоянных внешних параметрах) только от энергии, в статистической механике постулируется, что функция распределения зависит от канонических переменных только через функцию Гамильтона:

Больцман показал, что этот постулат проверяется в случае систем, обладающих свойством эргодичности: любая траектория в пространстве фаз находится так же близко, как и любая точка поверхности постоянной энергии, на которой находится вся траектория.

Средние значения и флуктуации
Статистическая механика представляет собой другую точку зрения, по сравнению с термодинамикой, на значения макроскопических механических величин физической системы, находящейся в равновесии. В термодинамике значение любой механической величины однозначно определяется, если известны значения небольшого числа независимых от времени параметров состояния: термодинамическое равновесие является статическим. В статистической механике состояние системы описывается статистическим распределение, а механические параметры являются функциями  канонических переменных. Повторяя систему многократно в одном и том же термодинамическом состоянии после произвольных преобразований, микроскопические состояния будут разными, и рассматриваемый параметр будет обычно иметь разные значения. В микроскопическом масштабе термодинамическое равновесие проявляется в виде стационарного смещения статистического распределения в пространстве фаз, согласно теореме Лиувилля: оно не статическое, а статистическое.

В статистике физическая величина, числовое значение которой не задано по определению для определённых условий, называется случайной величиной. Случайная величина  определяется по статистическому ансамблю, описываемого функцией распределения  а его среднее значение задано интегралом

который зависит от структуры системы и внешних условий. Степень отклонения значений случайной величины от среднего значения определяется как квадратный корень из среднего значения квадрата отклонения от среднего значения, называемого среднеквадратичным отклонением или средней квадратичной флуктуацией:

Точные экспериментальные измерения показали, что макроскопические механические величины в термодинамике можно отождествить со средними значениями, рассчитанными статистической механикой. Они также показали наличие флуктуаций этих величин по порядку равные среднеквадратичным отклонениям, предсказанных статистической механикой.

Репрезентативные ансамбли
Описание термодинамического поведения системы, основанное на статистических ансамблях микроскопических механических состояний, представляет собой постулат статистической механики. Он дополняется априорным выбором определённого распределения, которое является «представительным» в том смысле, что оно соответствует степени неполного знания состояния системы, с механической точки зрения.

Микроканонический ансамбль

В идеализированном случае системы постоянного объёма, изолированной от внешнего мира, энергия системы постоянна. Функция распределения будет отличаться от нуля только на поверхности постоянной энергии (2), где для удовлетворения условия нормировки (5) она должна быть сингулярной. Математические трудности, связанные с особым характером этого распределения, названного Гиббсом микроканоническим можно обойти, рассматривая его как предел более реалистичного случая, когда допускаются небольшие флуктуации энергии. Плотность вероятности выбрана постоянной в объёме между энергетическими поверхностями  и  где величина  по порядку равна величине колебаний энергии, а в остальных случаях — ноль:

Константа C определяется из условия нормировки (5); в случае когда  она имеет значение равное

(апостроф обозначает производную), которая становится сингулярной на границе при  В расчетах, использующих микроканоническое распределение, сингулярности избегаются, делая переход к пределу только при получении конечного результата.

Канонический ансамбль

Для системы, которая обменивается энергией с внешней средой свободно, анализ того, как этот процесс происходит в микроскопическом масштабе, приводит к выводу, что плотность вероятности экспоненциально зависит от энергии системы, то есть гамильтониана. Это распределение называется распределением Гиббса

Чтобы выполнить условие нормировки (5), параметр  должен быть положительным и величина  называется статистической суммой, имеет значение

Большой канонический ансамбль

Если система состоит из нескольких компонентов, между которыми происходит как перенос энергии, так и перенос вещества, её удобно описать большим каноническим ансамблем, который представляет собой взвешенную совокупность канонических ансамблей, по одной для каждой компонент.  — количество компонентов и  числа частиц компонент. Анализ того, как происходит микроскопический обмен веществом, аналогичный тому, что существует для обмена энергией, показывает, что плотность вероятности экспоненциально зависит от каждой из этих величин в отдельности. Большое каноническое распределение имеет вид

где

является статистической суммой для большого канонического ансамбля. Значения параметров  и  должны быть получены из термодинамической интерпретации канонического и большого канонического распределений.

Статистическая термодинамика

Микроскопическая динамика системы определяется, помимо внутренних сил, внешними макроскопическими силами, которые до сих пор не были заданы в явном виде. Пусть  — число механических степеней свободы и соответствующие переменные положения. Гамильтониан и объём в фазовом пространстве, определённые на поверхности постоянной энергии, зависят от этих переменных:

Первое начало термодинамики определяет функцию состояния  называемую внутренней энергией; статистическая механика интерпретирует термодинамическое равновесие как имеющее статистический характер, а внутреннюю энергию как среднее значение микроскопической энергии:

Пусть  — переменные силы, связанные с макроскопическими переменными положения; в статистической механике, они вычисляются усреднением случайных значений:

Механическая работа, производимая этими силами при элементарных перемещениях  имеет вид

Также согласно первому началу термодинамики, в элементарном термодинамическом процессе полное изменение внутренней энергии является суммой выполненной механической работы и изменения количества тепла в системе:

Второе начало термодинамики определяет функцию состояния  называемую энтропией; в обратимом элементарном термодинамическом процессе полный дифференциал энтропии связан с количеством тепла, обмениваемого системой через соотношение

Здесь  — это термодинамическая температура, определяемая вторым началом термодинамики. Этот множитель задаёт абсолютную температурную шкалу, уникальную среди многих возможных эмпирических температурных шкал, определённых тепловым контактом.

Таким образом, в статистической механике термодинамические величины механической природы рассматриваются как случайные величины; их значения, измеренные макроскопически, ассоциируются со средними значениями соответствующих микроскопических величин, допускающих наличие флуктуаций. Термодинамические величины температуры и энтропии должны быть определены в пределах каждого репрезентативного распределения параметрами статистического ансамбля, связанного с системой. После определения термодинамического потенциала, соответствующего ситуации, описанной статистическим ансамблем, уравнения состояния системы получают стандартными термодинамическими методами.

Изолированная система: энтропия
Анализ способа установления термодинамического баланса между двумя системами с микроканоническими ансамблями с энергиями  и , когда они приведены в тепловой контакт,

показывает, что произведение  имеет очень острый максимум для определённого значения аргумента (один независимый аргумент, так как). Максимум достигается, когда для двух систем выражение

имеет одинаковое значение; оно указывает на наиболее вероятное микроскопическое состояние, соответствующее состоянию теплового равновесия, а общее значение является функцией  температуры, при которой установилось равновесие. Внутренняя энергия  и колебания вокруг этого состояния происходят только за счет теплообмена:  Собирая результаты, можно написать

Путем умножения количества тепла  на функцию  был получен точный полный дифференциал  Согласно второму началу термодинамики, функция  — энтропия,  с точностью до постоянного множителя равно обратной абсолютной температуре:

После интегрирования получим

где постоянная получила собственное имя константа Больцмана. Эта фундаментальная формула статистической механики, установленная Больцманом, выражает связь между энтропией и характеристиками статистического ансамбля, представленного микроканоническим распределением.

Обмен энергией: свободная энергия
Из соотношений (16) — (19) и (12) следует, что  — количество тепла, обмениваемым каноническим ансамблем при обратимом элементарном процессе, удовлетворяет равенству

Предыдущий аргумент относительно существования интегрального множителя для  приводит к выводу, что

Путем интегрирования получается энтропия , а затем свободная энергия (также называемая свободной энергией Гельмгольца)

Энтропия как функция плотности вероятности
Из соотношений (11), (12) и (27), взяв логарифм, а затем среднее значение, получим  или

Хотя это выражение было получено на основе канонического распределения, оно не зависит от выбора какого-либо конкретного статистического ансамбля. Из-за общего характера этого соотношения, которое выражает энтропию как функцию плотности вероятности, оно принимается как определение энтропии для любого распределения, даже в случае нестационарных распределений.

Теорема о равнораспределении энергии по степеням свободы
В канонических ансамблях выполняется следующее соотношение для любой из канонических переменных импульса  или координаты , которые явно включены в выражение для Гамильтона,

Полезность этой теоремы заключается в том, что в общем случае переменная  вносит вклад в кинетическую энергию, поэтому для гамильтониана слагаемое  усредняется по формуле

В случае системы с упругими колебания зависящими от координаты  потенциальная энергия задаётся в виде  и усреднение задаётся по формуле

Каждая степень свободы вносит вклад в макроскопическую энергию, в среднем, с одинаковой величиной  kT, для каждой канонической переменной (импульса или координаты), явно присутствующей в гамильтониане, отсюда происходит название теоремы об равнораспределении.

Обмен энергией и веществом: термодинамический потенциал большого канонического ансамбля
Используя интегральный множитель, из соотношений (16) — (19) и (14) следует

и параметры большого канонического ансамбля отождествляются с термодинамическими химическими потенциалами. Интегрируя получаем

Введение большого канонического потенциала

позволяет записать результат в форме, аналогичной (27):

Пределы классической статистической механики
Из теоремы о равнораспределении следует, что каждая степень свободы системы вносит вклад в теплоёмкость при постоянном объёме (на моль) равный  R и не зависит от температуры (R — универсальная газовая постоянная). Для одноатомного газа, которому соответствует три (поступательные) степени свободы, получается CV =  R. В случае двухатомных газов с учётом вращения (дополнительные две степени свободы) составляющих атомов вокруг центра масс, CV =  R; и добавив вклад колебаний вдоль общей оси, CV =  R. Для твёрдого тела, состоящим из атомов, которые колеблются с малыми амплитудами вокруг устойчивых положений равновесия (узлов кристаллической решётки), CV = 3R. Эти значения подтверждаются на опыте, при обычной температуре, для одноатомных газов и твёрдых веществ (закон о Дюлонга — Пти), но не для вибраций двухатомных молекул. При низких температурах во всех случаях наблюдается температурная зависимость: теплоёмкости веществ стремятся к нулю при абсолютной температуре. Результаты классической статистической механики хорошо проверяются при достаточно высоких температурах; но с понижением температуры степени свободы «замерзают» одна за другой.

В соответствии с теоремой о равнораспределении, средняя энергия линейного гармонического осциллятора с частотой , в тепловом равновесии с термостатом при температуре T, составляет kT и не зависящее от частоты. Таким образом получается для спектрального плотности энергии теплового излучения при температуре T:

(закон Рэлея — Джинса). Этот результат подтверждается экспериментальными данными только на низких частотах; увеличение с квадратом частоты ослабляется до промежуточных частот, где функция  достигает максимума, а для  оно асимптотически стремится к нулю. Экстраполированный на высокие частоты, закон Рэлея — Джинса привел бы к ультрафиолетовой катастрофе: интегрированная по частотам спектральная плотность энергии теплового излучения будет расходиться.

Цицейка показал, что классическая статистическая механика, основанная на непрерывном распределении энергии, несовместима с третьим принципом термодинамики.

Квантовая статистическая механика

Квантовая статистическая механика основана на том же постулате — термодинамические свойства системы можно вывести на основе статистического ансамбля, представляющего собой различные микроскопические состояния, но описание этих состояний и состав этого ансамбля отличается от классической механики. В квантовой механике координата  и сопряжённый импульс  не могут иметь чётко определённые значения одновременно; они определяются только статистически, а среднеквадратичные отклонения описываются принципом неопределенности.

где  — редуцированная постоянная Планка. Классическое понятие траектории (в конфигурационном пространстве или в фазовом пространстве) теряет смысл. Фазовое пространство больше не определимо: оно становится кластером неточно разграниченных ячеек с фазовым объёмом каждой , где  это число степеней свободы. Принимая также постулат о том, что вероятность определённого микроскопического состояния зависит только от энергии этого состояния (без эргодической аргументации), описание хорошо определённых энергетических состояний (стационарных состояний) должно подчиняться квантовой механике.

Стационарные состояния в квантовой механике
В квантовой механике наблюдаемые физические величины связаны с операторами. Динамика выражается оператором Гамильтона , которая заменяет функцию Гамильтона в классической механике. Состояния системы статистически определяются волновой функцией, которая удовлетворяет уравнению Шредингера.

Энергетические уровни
Когда гамильтониан (оператор Гамильтона) не зависит от времени, то этот оператор, связанный с наблюдаемой величиной энергии, и состояния определяются путем решения не зависящего от времени (стационарного) уравнения Шрёдингера  Значения  для которого это уравнение имеет решения  физически являются возможными значениями энергии, называются энергетическими уровнями. Удобно называть такой набор уровней энергетическим спектром, и индексировать набор значений в виде возрастающей последовательности:  индекс называется квантовым числом. Соответствующие энергии описывают соответствующие стационарные состояния. К тому же уровню энергии  могут соответствовать несколько различных состояний, описываемым независимыми функциями  говорят, что уровень r-кратно вырожден. При наличии вырождения в дополнение к главному квантовому числу (которое указывает значение энергии) необходимо указать вторичные квантовые числа (которые указывают значения других совместных наблюдаемых, то есть могут быть измерены одновременно), чтобы полностью описать состояние. Далее подразумевается, что это было сделано, и уникальный индекс фактически является полным набором квантовых чисел:  которые полностью характеризуют стационарное состояние.

Спин
Элементарные частицы (такие как электрон и протон) обладают собственным моментом импульса (независимым от орбитального движения), называемым спином. Его размер выражается квантовым числом спина, которое может принимать целые или полуцелые неотрицательные значения: . Для системы со спином s, проекция спина на заданное направление может иметь 2s + 1 значения, с эквидистантным шагом 1, между -s и +s. Для электрона, гипотеза о существовании спина  была сформулирована Уленбеком и Гаудсмитом для объяснения результатов эксперимента Штерна — Герлаха и теоретически объяснена Паули. Агрегаты частиц (атомные ядра, атомы, молекулы) можно рассматривать как элементарные частицы, если их внутренняя структура остаётся неизменной при взаимодействии с другими системами; их вращение является результатом кинетических вращательных моментов компонентов.

Каноническое распределение в квантовой статистической механике
Двигаясь от непрерывного распределения энергии  к энергии, распределенной дискретно  вероятность  в фазовом пространстве заменяется вероятностью  для каждого энергетического состояния  характеризуемая квантовым числом  Эквивалент соотношений (11) и (12) в квантовой статистической механике с учётом (26) :

Когда известна статсумма (функция разбиения)  макроскопические свойства системы выводятся из свободной энергии (27) стандартными методами. Определение уровней энергии для системы с очень большим количеством степеней свободы является сложной задачей даже с современными вычислительными ресурсами. Поэтому статистическую термодинамику, основанную на соотношениях (38) и (39), трудно или невозможно построить в самом общем случае.

Системы тождественных частиц
Проблема значительно упрощается, если рассматриваемая макроскопическая система состоит из большого числа тождественных подсистем, внутренняя структура которых практически не зависит от взаимодействия между ними; в данном случае речь идет о системе тождественных частиц. Газы и электроны в металлах являются такими системами.

Пусть система состоит из числа  одинаковых частиц и  — уровни энергии изолированной частицы в данных внешних условиях заданы. Чтобы достичь термодинамического равновесия, составляющие частицы должны взаимодействовать (через механизм «столкновении» в кинетической теории), но предполагается, что эти взаимодействия оказывают незначительное влияние на уровни энергии. В этом смысле частицы являются независимыми, и энергетические уровни системы являются результатом суммирования энергетических уровней составляющих её частиц. Чтобы составить статистический ансамбль, необходимо принять во внимание тот факт, что в квантовой механике идентичные частицы статистически распределены по одночастичным состояниям, и их описание как «частица с номером»  находящаяся в состоянии с энергией  бессмысленно. Число частиц в системе в данном отдельном состоянии называется числом заполнения этого состояния; следовательно, параллельно с цепочкой энергетических уровней существует строка чисел заполнения  Сумма энергий составляющих частиц является энергией системы:

Взаимодействия между составляющими систему частицами без изменения уровней энергии вызывают перераспределение частиц на существующих уровнях. Статистическим ансамблем для этой ситуации является большое каноническое распределение, в котором все компоненты взаимодействуют с одинаковым химическим потенциалом, поскольку частицы тождественны:

Эта формула показывает вероятность того, что эти  частиц распределяются следующим образом: в состоянии  можно найти  частиц, в состоянии -  частиц и т. д. Вероятность того, что в состоянии с энергией  можно найти  частиц, независима от заполнения других состояний

Среднее значение числа заполнения для уровня , что указывает на распределение частиц в системе по одночастичным уровням энергий, составляет

Если для всех уровней число заполнений имеет значение 1, то соотношение (41) сводится к каноническому распределению, а соотношение (42) становится распределением Максвелла-Больцмана из классической статистической механики.

Связь между спином и статистикой
Существует общая взаимосвязь между типом статистики, выражаемой соотношениями (42) — (44), из которой состоит система тождественных частиц, и величиной спина этих частиц:

 Для частиц с полуцелым спином  числа заполнений могут принимать только два значения: 0 и 1. Частицы в этой категории, называемые фермионами, подчиняются статистике Ферми — Дирака.
 Для частиц с целым спином  числа заполнений могут принимать любые целые значения: 0, 1, 2 ,. . Частицы в этой категории, называемые бозонами, подчиняются статистике Бозе — Эйнштейна .

В нерелятивистской квантовой механике это соотношение постулируется в результате анализа экспериментальных данных о тождественных системах частиц. Первая формулировка, ограниченная электронами (которые являются фермионами), известна как принцип исключения Паули. Взаимосвязь между полуцелым/целым спином и типом частиц фермион/бозон демонстрируется в очень общей гипотезе в рамках релятивистской квантовой теории поля под названием спин-статистической теоремы.

Однако среднее число заполнения для двух типов статистики получается из формулы (44) путем прямого расчета:

Статистика Ферми — Дирака (фермионы)

Статистика Бозе — Эйнштейна (бозоны)

Зависимость от макроскопических параметров
Среднее количество заполненных состояний зависит от двух макроскопических параметров системы: температуры  и химического потенциала  Тем не менее, они не являются независимыми, а связаны с тем, что

Классический предел
Для обоих типов статистики, если экспонента из знаменателя становится очень большой по отношению к единице, последней можно пренебречь, что приводит к

то есть распределению Максвелла — Больцмана из классической статистической механики. Для этого необходимо, чтобы  и температура была достаточно высокой. В этом случае  поэтому плотность частиц очень низкая. На основании соотношения (47) можно показать, что эта ситуация облегчается для частиц с большой массой. В этих условиях квантовые характеристики и свойства системы соответствуют данным классической статистически.

Квантовое вырождение
В противоположном случае, когда экспонента имеет порядок единицы, два распределения приводят к радикально отличным результатам от классической статистики и между ними: происходят так называемые явления квантового вырождения. Очевидно, это происходит, когда условия в предыдущем разделе меняются местами: при достаточно низких температурах, достаточно высоких плотностях и достаточно низких массах. Точнее: чем выше пороговая температура, тем выше плотность системы и тем меньше масса частицы, при которой происходят явления вырождения.

В случае статистики Ферми — Дирака тот факт, что частица занимает определённое состояние, исключает другие частицы из этого состояния, что эквивалентно силе отталкивания, которая противодействует конденсации системы. В случае металлических электронов, однако, плотность достаточно высока, а масса очень мала, что приводит к вырождению системы вплоть до температуры плавления. Из-за этого многие свойства металлов при обычной температуре не могут быть объяснены классической статистикой.

Статистика Бозе — Эйнштейна, допускающая заполнения состояния очень большим числом частиц, эквивалентна силе притяжения, способствующей конденсации. В случае газа состоящего из атомов гелия, хотя масса мала, пороговая температура очень низкая; необычные свойства гелиевого конденсата при температуре ниже 3 К объясняются явлениями вырождения.

Примечания

Библиография

 Boltzmann, Ludwig: Vorlesungen über Gastheorie, I. Theil, Verlag Johann Ambrosius Barth, Leipzig, 1896. E-book.
 Boltzmann, Ludwig: Vorlesungen über Gastheorie, II. Theil, Verlag Johann Ambrosius Barth, Leipzig, 1898. E-book.
 Ehrenfest, Paul și Tatiana: The Conceptual Foundations of the Statistical Approach in Mechanics, Dover Publications, 2002. ISBN 0-486-49504-3.
 Fowler, R.H.: Statistical Mechanics, University Press, Cambridge, 1980, ISBN 0 521 09377 5.
 Huang, Kerson: Statistical Mechanics, ed. a 2-a, John Wiley & Sons, 1987. ISBN 0-471-81518-7.
 Kittel, Charles: Elementary Statistical Physics, Dover Publications, 2004. ISBN 0-486-43514-8.
 Landau, L.D. și Lifshitz, E.M.: Statistical Physics, Pergamon Press, 1980. ISBN 0-08-023038-5.
 Murgulescu, I.G. și Segal, E.: Introducere în chimia fizică, vol. II, 1-Teoria molecular-cinetică a materiei, București, Editura Academiei RSR, 1979.
 Onicescu, O., Mihoc, G. și Ionescu-Tulcea, C.T.: Calculul probabilităților și aplicații, Editura Academiei Republicii Populare Romîne, București, 1956.
 Schrödinger, Erwin: Statistical Thermodynamics, Dover Publications, 1989, ISBN 0-486-66101-6.
 Tolman, Richard C.: The Principles of Statistical Mechanics, Dover Publications, 1979. ISBN 0-486-63896-0.
 Țițeica, Șerban: Elemente de mecanică statistică, Editura Tehnică, București, 1956.
 Țițeica, Șerban: Mecanica cuantică, Editura Academiei Republicii Socialiste România, București, 1984.
 Țițeica, Șerban: Curs de fizică statistică și teoria cuantelor, All Educational, Timișoara, 2000. ISBN 973-684-319-X
 Wannier, Gregory H.: Statistical Physics, Dover Publications, 1987. ISBN 0-486-65401-X.
 Березин Ф. А. Лекции по статистической физике. Москва-Ижевск: Институт. компьютерных исследований, 2002. — 192с. (2-ое изд, испр. Изд-во: МЦНМО, 2008. — 200 с. ISBN 978-5-94057-352-4)
 Боголюбов Н. Н. Проблемы динамической теории в статистической физике. — М.— Л.: ОГИЗ. Гостехиздат, 1946.
 Боголюбов Н. Н. Избранные труды по статистической физике. М.: Изд-во МГУ, 1979.
 Боголюбов Н. Н. Собрание научных трудов. В 12 томах.
 Зубарев Д. Н., Морозов В. Г., Репке Г. Статистическая механика неравновесных процессов. Том 1. М.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 432с. ISBN 5-9221-0211-7, 5-9221-0210-9
 Пригожин И. Неравновесная статистическая механика. Изд-во: Едиториал УРСС, 2005. — 312 с. ISBN 5-354-01004-7
 Хинчин А. Я. Математические основания статистической механики. Изд-во: Регулярная и хаотическая динамика, 2003. — 128 с.  ISBN 5-93972-273-3
 Рюэль Д. Статистическая механика. Строгие результаты. М.: Мир, 1971. — 368 с.
 Крылов Н. С. Работы по обоснованию статистической физики. М.-Л.: Из-во АН СССР, 1950.
 Терлецкий Я. П. Статистическая физика. (2-е изд.) М.: Высшая школа, 1973.
 Уленбек Дж., Форд Дж. Лекции по статистической механике. М.: Мир, 1965.

Ссылки
 Judith A. McGovern: Thermal and Statistical Physics, University of Manchester.
 Daniel F. Styer: Statistical Mechanics, Oberlin College.

Статистическая физика
Страницы с непроверенными переводами


text:
Nymphodromia miranda är en kackerlacksart som beskrevs av Rehn, J. A. G. och Morgan Hebard 1927. Nymphodromia miranda ingår i släktet Nymphodromia och familjen småkackerlackor.

Artens utbredningsområde är Dominikanska republiken. Inga underarter finns listade i Catalogue of Life.

Källor

Småkackerlackor
miranda


text:
Rjazaňská oblast () je jednou z oblastí v Rusku. Nachází se v jižní části Evropské poloviny země, jihovýchodně od Moskvy (zhruba 200 km).

Charakter oblasti

Sousedy Rjazaňské oblasti jsou: Vladimirská oblast (sever), Nižněnovgorodská oblast (severovýchod), Mordvinsko (východ), Penzenská oblast (jihovýchod), Tambovská oblast (jih), Lipecká oblast (jihovýchod), Tulská oblast (jih) a Moskevská oblast (severozápad). Území oblasti je nížinné, na západě pak mírně pahorkaté. Nejvýznamnější řekou zde je Oka, která se vlévá do Volhy. Oblastní půlmilionové město Rjazaň zde má dominantní význam.

Odkazy

Reference

Externí odkazy

 Oficiální stránky v ruštině

Oblasti v Rusku
Státy a území vzniklé roku 1937


text:
Louis-Alphonse Jubert, vicomte de Bouville, né le  à Orléans et mort le  à Paris, est un officier de marine français du . Il sert dans la Marine royale pendant la guerre de Sept Ans au cours de laquelle il est fait prisonnier. Il termine sa carrière au rang de chef d'escadre des armées navales, Grand-croix de Saint-Louis.

Biographie

Origines et famille
Descendant d'une famille de la noblesse normande , Louis-Alphonse Jubert est le quatrième fils de Louis-Guillaume Jubert de Bouville (1677-1741), marquis de Bizy et de Panilleuse, baron de Dangu par acquisition en 1714, sire de Saint-Martin et Vinnemerville, intendant d'Orléans  1713-1731, et de Marie-Gabrielle Martin d'Auzielle (v. 1680-).

Carrière dans la Marine royale
Il entre jeune dans la Marine royale. De 1722 à 1729, il fait plusieurs campagnes au Canada. Il est promu lieutenant de vaisseau en . Il épouse le , en l'église Saint-Eustache à Paris Marie Louise Poterat. Il reçoit un brevet de capitaine de vaisseau le , et obtient une pension de  sur le Trésor royal, en 1753.

En 1755, le vicomte de Bouville qui commandait le vaisseau L'Espérance, dans l'escadre de Dubois la Motte, est envoyé vers la Nouvelle-France. Au retour ce vaisseau qui ne possédait que 22 canons est attaqué par le , un vaisseau anglais de 70 canons, contre lequel il combat pendant plusieurs heures et le contraint malgré sa supériorité à s'éloigner pour réparer. L'Oxford revient une troisième fois à la charge soutenu par un autre gros vaisseau, déchargeant en même temps leur feu sur L'Espérance qui est obligée de se rendre criblée de coups et en si mauvais état que les Anglais après en avoir tout retiré sont obligés d'y mettre le feu. Bien que la France et la Grande-Bretagne soient alors en paix, il est fait prisonnier ainsi que le reste de l'équipage. Il est libéré en 1757 et revient d'Angleterre après deux ans de détention. Il est nommé commandeur honoraire de l'ordre de Saint-Louis la même année, puis commandeur en 1762.

En 1759, sa femme donne naissance à leur fils unique Louis Télesphore Jean Jubert (1759-1782). Le roi Louis XV et la marquise de Pompadour le tiennent, le 17 février, sur les fonts baptismaux. Il est promu chef d'escadre lors de la promotion du . Commandant la Marine au Port de Dunkerque, il est décoré de la grand-croix de l'ordre royal et militaire de Saint-Louis en 1771.

Notes et références

Voir aussi

Sources et bibliographie
 Michel Vergé-Franceschi, Les officiers généraux de la marine royale: 1715-1774. Le littoral, l'intérieur, 1990, Librairie de l'Inde,  et suiv.

 Hubert de Fontaine de Resbecq, Revue héraldique, historique et nobiliaire, volume 10, 1873, pages 385 et suivantes

Article connexe
 Histoire de la marine française
 Guerre de la Conquête
 Combat du 8 juin 1755

Liens externes
 Sa généalogie sur geneanet.org

Naissance en mars 1703
Décès en mai 1775
Décès à 72 ans
Officier de la Marine royale (France)
Grand-croix de l'ordre royal et militaire de Saint-Louis
Militaire français de la guerre de Sept Ans


text:
Schizoporella spinosa är en mossdjursart som beskrevs av Souto, Reverter-Gil och Fernández-Pulpeiro 20. Schizoporella spinosa ingår i släktet Schizoporella och familjen Schizoporellidae. Inga underarter finns listade i Catalogue of Life.

Källor

Mossdjur
spinosa


text:
Emyr Humphreys (Prestatyn, 15 de abril de 1919-Llanfairpwll, 30 de septiembre de 2020) fue un novelista, poeta y autor galés. Su carrera abarcó desde los años 40 hasta su jubilación en 2009. Publicó en inglés y galés.

Primeros años y carrera
Nació el 15 de abril de 1919 en Prestatyn, Denbighshire. Fue educado en el Instituto Rhyl, donde empezó a componer poesía y escribió Para el Nacionalista galés para el Plaid Cymru. Fue a estudiar historia e inglés en la Universidad de Gales, Aberystwyth, después de ganar una beca para estudiar allí. Aun así, no se graduó debido al inicio de la Segunda Guerra Mundial.

Durante la guerra, Humphreys se registró como objetor concienzudo y trabajó en una granja. Posteriormente emprendió trabajo de socorrista en Egipto e Italia. Después de la guerra trabajó como profesor, productor radiofónico en la BBC, y más tarde llegó a ser un conferencista en drama en la Universidad de Bangor. Habiendo llegado a ser fluido en el idioma galés en Aberystwyth, Humphreys buscó aprender italiano mientras trabajaba en Italia después de la guerra y pasaba tiempo allí mientras estudiaba la literatura del país.

Escrituras
Las historias de Humphreys están basadas en mitos celtas, y en particular el mito de Blodeuwedd, el cuál ha sido incorporado en sus escrituras durante su carrera. Uno de los temas importantes de sus escrituras es la identidad galesa. El Pequeño Reino (1946) está escrito en inglés; sin embargo, los personajes principales están hablando en galés.

La novela mejor conocida de Humphreys es A Toy Epic (1958). La historia es una mezcla de la historia a través de los años de tres chicos y una importante novela de guerra, sin embargo, es también una historia de la historia misma de Gales a través de los años. Tomó un punto de vista diferente en Fuera de la Casa de Baal (1965), ya que escribió la novela desde una perspectiva de vejez.

La pieza maestra de Humphreys es La Tierra de los Vivientes (1974-2001), una épica secuencia de siete novelas ambientadas en la historia política y cultural del Gales del siglo veinte. Humphreys remarcó en una entrevista en 2018 que él quería contar una historia desde "la cuna a la tumba".

Durante su larga carrera de escritura bilingüe, publicó más de veinte novelas. También escribió ensayos para escenario y televisión, cuentos cortos, La Tradición Taliesin (una historia cultural de Gales), y publicó su Recopilado de Poemas en 1999. Su trabajo final fue La Mujer en la Ventana (2009), en el cuál uno de los personajes dice: "Mi vida útil se acabó".

Sus papeles, guardados por la Biblioteca Nacional de Gales, incluyen correspondencia con escritores, intérpretes y otras figuras públicas, como Dannie Abse, Philip Burton, Hywel Teifi Edwards, T. S. Eliot, Gwynfor Evans, Patrick Heron, Marghanita Laski y R. S. Thomas.

Honores
Entre muchos honores, recibió el Premio Somerset Maugham en 1953 por Hear and Forgive. Humphreys ganó el Premio del Año del Libro de Gales en 1992 y 1999. Era socio de la Sociedad Real de Literatura y la Sociedad Científica de Gales.

Vida personal
Humphreys se casó con Elinor Myfanwy Jones en 1946. Juntos, tuvieron cuatro hijos. Viajaron a Austria después de que ganó el Premio Somerset Maugham, el cual estipulaba que el dinero del premio debía ser utilizado para viajar al extranjero.

Humphreys se retiró en 2009 a la edad de 90 años, después de que su libro final fuera publicado. Logró su centenario el 15 de abril de 2019. Falleció el 30 de septiembre de 2020 en su casa en Llanfairpwll, Anglesey, a los 101 años.

Referencias

Enlaces externos

Profesores de la Universidad de Bangor
Miembros de la Royal Society of Literature
Escritores en galés
Novelistas de Gales del siglo XX
Alumnado de la Universidad de Aberystwyth


text:
{{Infobox Navire
  | nom               = Emden
  | image             = Light Cruiser Emden off the US West Coast 1930.jpg
  | taille image      =
  | légende           = LEmden au large des côtes américaines en 1930.
  | autres noms       =
  | type              = Croiseur léger
  | flotte            =
  | constructeur      = Kriegsmarinewerft, Wilhelmshaven
  | commanditaire     = Kaiserliche Marine
  | commandé          = 1921
  | commandant        =
  | quille            =
  | lancement         =
  | armé              =
  | voyage inaugural  =
  | acquisition       =
  | commission        =
  | statut            = Sabordé le
  | longueur          = 155,1 m
  | largeur           = 14,3 m
  | tirant d'eau      = 5,80 m max.
  | tirant d'air      =
  | pont              =
  | déplacement       =
  | port en lourd     =
  | tonnage           =
  | propulsion        = 10 chaudières à pétrole entraînant 2 turbines
  | puissance         =  (34 191 kW)
  | vitesse           =
  | profondeur        =
  | rayon d'action    =
  | électronique      =
  | équipage          = 630 hommes
  | blindage          = * 10-20 mm au pont
50 mm en ceinture
100 mm à la tour de commandement
  | armement          = *8 canons de 15 cm SK L/45
 3 canons antiaériens de 8,8 cm
 2 canons automatiques de 3,7 cm
 6 canons automatiques de 2 cm
 4 tubes lance-torpilles de 500 mm
  | aéronefs          =
  | chantier          = Kriegsmarinewerft, Wilhelmshaven
  | port d'attache    = Wilhelmshaven
  | indicatif         =
}}
Le croiseur léger Emden est un navire de guerre allemand de la Reichsmarine puis de la Kriegsmarine. Il s'agit du troisième navire de guerre allemand nommé d'après la ville d'Emden.

 Histoire
Après le traité de Versailles en 1919, le premier conseil pour la construction de navires est inclus dans le budget de 1921. Ces premiers navires sont des croiseurs de la Kaiserliche Marine de Classe Cöln. À l'origine, on devait utiliser l'une de ces coques inachevées mais la Commission de contrôle militaire interalliée l'interdit. Les navires sont alors démolis mais certaines parties sont sauvegardées pour une nouvelle construction.

Le 7 janvier 1925, lEmden est mis à l'eau au Kriegsmarinewerft. La construction a été retardée par des problèmes de financement en raison de l'hyperinflation de la république de Weimar et des difficultés dans l'achat des matériaux ainsi que des modifications demandées par la Commission de contrôle sur les tourelles. Le plan original était de  de  avec  affûts, ce qui aurait fait du navire l'un des plus avancés de son temps. Or, le traité de Versailles interdit le développement de nouveaux systèmes d'armes, y compris les nouvelles tourelles. LEmden ressemble donc à ses prédécesseurs.

La mise en service a lieu le 15 octobre 1925. Le  est déclassé.

L'''Emden sert de navire-école et effectue plusieurs voyages dans ce cadre :
 Premier voyage --- 14 novembre 1926 au 14 mars 1928
 Atlantique, Le Cap, les îles Cocos, Japon, Alaska, Cap Horn, Rio de Janeiro, Açores, Espagne.

Durant ce voyage, il franchit la fosse des Philippines qu'on mesure à , il s'agit de la première mesure de plus de  de profondeur. Le point est baptisé "point Emden".

 Second voyage --- 5 décembre 1928 au 3 décembre 1929
 Canal de Suez, Australie, Hawaii, Canal de Panama, Las Palmas (Canaries).
 Troisième voyage --- 13 janvier au 13 mai 1930
 Madère, Nouvelle-Orléans, Jamaïque, Puerto Rico, Las Palmas, Santa Cruz.
 Quatrième voyage ---  décembre 1930 au 8 décembre 1931
Vigo (Espagne), Canal de Suez, Colombo, Trincomali, Bangkok, Manille, Nanjing, Shanghai, Nagasaki, Osaka, Nii Jima, Tsuruga, Hakkodate, Ateru, Yokohama, Guam, Îles Cocos, Île Maurice, Durban, Lobito, Luanda, Freetown, Saint-Vincent, Las Palmas, Santander.

Après ces années de service comme navire de formation, il est temporairement hors service en 1933 et 1934 pour d'importants travaux de rénovation. Le foyer de la chaudière est converti du charbon au pétrole, l'augmentation de l'offre de carburant possible, des grands tubes lance-torpilles sont installés. Il redevient navire-école des cadets jusqu'en 1939.
[[Fichier:Bundesarchiv DVM 10 Bild-23-63-05, Leichter Kreuzer "Emden".jpg|thumb|left|alt=L'Emden en 1935|LEmden en 1935]]
 Cinquième voyage --- 10 novembre 1934 au 14 juin 1935
 Santa Cruz (Tenerife), Le Cap, Trinconmali, Indochine, Canal de Suez, Alexandrie, Carthagène, Santa Cruz, Ponta Delgada, Lisbonne, Vigo.
 Sixième voyage --- 25 octobre 1935 au 12 juin 1936
 Açores, Caraïbes, Venezuela, Canal de Panama, Portland (Oregon), Honolulu, Hawaii, Canal de Panama, Baltimore, Montréal, Barcelone.
 Septième voyage --- 10 octobre 1936 au 23 avril 1937
 Cagliere (Sardaigne), Varna (Bulgarie), Canal de Suez, Ceylan, Thaïlande, Japon, Chine, Canal de Suez, Falmouth (Royaume-Uni).
 Huitième voyage --- 11 octobre 1937 au 23 avril 1938
 Espagne, Canal de Suez, Colombo, Surabaya / Balawan, Massawa (Afrique de l'Est), Atlantique.
 Neuvième voyage --- 26 juillet au 15 décembre 1938
 Norvège, Reykjavik, Vigo, Açores, les Bermudes, Madère, Wilhelmshaven jusqu'au 10 octobre, Constanta (Roumanie), Varna, Istanbul, Rhodes, Vigo.

Du 29 mars au 15 avril 1939, le navire sert dans le service de protection de la pêche. Le , il est photographié depuis l'aviso garde-pêche français Ailette près de Reykjavik.

Le  à Wilhelmshaven, lEmden est endommagé à la proue par un Bristol Blenheim ; il y a neuf morts et vingt blessés.

En 1940, il participe à l'opération Weserübung et se rend dans l'Oslofjord où le Blücher (1937) sombre le 9 avril. L'Emden est endommagé par le mouilleur de mines norvégien Olaf Tryggvason, et ne participe alors plus aux combats. Le , il amarre à Oslo et effectue trois services jusqu'au  puis est transféré à Świnoujście.

Comme il ne participe plus à des batailles, il sert de nouveau de navire-école. Après une période de chantier à partir de  au , le navire est prêt à servir. Du , il soutient les opérations de débarquement sur les îles de la Baltique et tire avec le croiseur Köln (1928) environ  de calibre  sur les batteries côtières soviétiques de Saaremaa. Il sert ensuite encore de navire-école et revient au chantier de Wilhelmshaven de . Du , il participe à des opérations de pose de mines dans le détroit de Skagerrak. Le , il revient dans l'Oslofjord. Le , il vient à Königsberg pour ensuite aller au chantier de Schichau-Werke.

Le , l'ordre de marche est donné en raison de l'approche de l'Armée rouge. Il accompagne le transfert depuis le mémorial de Tannenberg des corps de Paul von Hindenburg et de son épouse jusqu'à Baltiïsk. Les 9 et 10 avril, le navire est gravement endommagé par les bombardements. Le , il est remorqué dans la baie de Kiel avec une gîte de  à bâbord. Il est démantelé le . L'''Emden est sabordé le  dans la baie sous le commandement du capitaine-lieutenant Helmut Kummer ; les restes sont démolis en 1948.

Commandement
 Kapitän zur See Richard Foerster – 15 octobre 1925 au 23 septembre 1928
 Fregattenkapitän/Kapitän zur See Lothar von Arnauld de La Perière – 24 septembre 1928 au 10 octobre 1930
 Fregattenkapitän/Kapitän zur See Robert Witthoeft-Emden – 11 octobre 1930 au 21 mars 1932
 Fregattenkapitän Werner Grassmann – 22 mars 1932 au  avril 1933
 Fregattenkapitän Karl Dönitz – 29 septembre 1934 au 21 septembre 1935
 Kapitän zur See Johannes Bachmann – 21 septembre 1935 au 25 août 1936
 Kapitän zur See Walter Georg Lohmann – 26 août 1936 au 19 juin 1937
 Fregattenkapitän Bernhard Liebetanz – 20 juin au 27 juillet 1937
 Fregattenkapitän/Kapitän zur See Leopold Bürkner – 28 juillet 1937 au 15 juin 1938
 Kapitän zur See Paul Wever - 15 juin 1938 au 5 mai 1939
 Kapitän zur See Werner Lange – 8 mai 1939 au 28 août 1940
 Kapitän zur See Hans Mirow – 29 août 1940 au 19 juillet 1942
 Kapitän zur See Friedrich Traugott Schmidt – 20 juillet 1942 au 9 septembre 1943
 Kapitän zur See Hans Henigst – 10 septembre 1943 à mars 1944
 Fregattenkapitän/Kapitän zur See Hans-Eberhard Meisner - mars 1944 à janvier 1945
 Kapitän zur See Wolfgang Kähler - janvier 1945 à mars 1945
 Fregattenkapitän Ernst-Ludwig Wickmann - mars 1945 au 26 avril 1945

Notes et références

Bibliographie
 Siegfried Breyer: Schulkreuzer Emden, Marinearsenal Band 31, Podzun-Pallas-Verlag, Wölfersheim-Berstadt (1995)
 Gerhard Koop: Emden. Ein Name - fünf Schiffe, Bernard & Graefe Verlag 2002,

Bateau lancé en 1925
Navire de la Kriegsmarine
Croiseur de la Seconde Guerre mondiale
Navire construit à Wilhelmshaven
Navire démoli en 1948


text:
Matteo Giampaolo Vitaioli (San Marino, ) es un jugador sanmarinense de fútbol que juega de delantero en la S. P. La Fiorita.

Carrera
Vitaioli ha representado a dos clubes de manera permanente: San Marino Calcio y Tre Fiori, y ha jugado para tres equipos en préstamo: Empoli (aunque no hizo una aparición en la liga individual), ASD Cagliese y Montecchio Real.

Él era considerado como uno de los talentos jóvenes más prometedores en el equipo de San Marino, a menudo considerado como un miembro clave del equipo. Ha jugado trece partidos con su selección hasta la fecha. En el partido ante la selección de fútbol de Lituania el 8 de septiembre de 2015 en Vilna, marcó un gol de tiro libre. La selección de fútbol de San Marino no marcaba un gol en calidad de visitante desde hacía 14 años, desde que Nicola Albani marcó el 1-1 en Letonia.

Hasta el 3 de septiembre de 2010, en las ligas nacionales, Vitaioli ha anotado 44 goles en 90 partidos, un récord impresionante. Sin embargo, la mayoría de estos se han anotado para los clubes de San Marino, sobre todo para San Marino Calcio, donde cuenta con 21 goles en 26 partidos de liga con su nombre a través de tres períodos diferentes en el club.

Lleva la camiseta número 11 de su club y de su seleccionado nacional.

Referencias

Enlaces externos

Futbolistas de San Marino
Futbolistas del San Marino Calcio
Futbolistas del Empoli Football Club
Futbolistas de la Società Sportiva Pennarossa
Futbolistas de la selección de fútbol de San Marino
Sanmarinenses (capital)