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ANNALEN 


DER 


PHYSIK UND CHEMIE. 


ERGANZUNGSBAND VI. 


ANNALEN 


CHEMIE. 


HERAUSGEGEBEN ZU BERLIN 


VON 


J.C. POGGENDORFF. 


ERGANZUNGSBAND VI. 


NEBST ZWEI FIGURENTAFELN. 


LEIPZIG, 1874. 
VERLAG VON JOHANN AMBROSIUS BARTH. 


Sere 
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A rfp ‘a 


| a ae 
des Erginzungsbandes VI der Annalen der Physik 


und Chemie. 


Erstes Stiick. 
Seite 


I. Zuriickfiihrung der Siemens’schen galvanischen Widerstands- 
einheit auf absolutes Maafs; von F. Kohlrausch. .. . 1 


II. Bestimmung der optischen Constanten des Kupfervitriols; 


von C. Pape 35 
Iii. Untersuchungen iiber die Volumconstitution der festen Kér- 
per; von H. Schréder 58 
Abhandlung V. Theoretische Einleitung. 
IV. Untersuchungen iiber die Volumconstitution der festen Korper ; 
von Demselben . 69 
Abhandlung VI. Methode. 
V. Untersuchungen iiber die Volumconstitution der festen Korper; 
76 


von Demselben . poe etme 2 tee ers 
Abhandlung VII. Die einfachen regularen hae Bro- 

* mide und Jodide, und daran sich Anreihendes. 
' VI. Ueber Elektricititsstrahlen und die Gesetze ihrer Verbreitung 
und Zuriickwerfung in leitenden Platten; vonTh. Schwedoff 85 


LSuR71 


vil. 
VIII. 


I. 


Ill, 


Vill. 


VI 


Ueber die Natur der Elektricitét; von E. Edlund 
Studien tiber Affinitaét in Eisenchlorid-Lésungen ohne Veran- 
derung des Aggregatzustandes; von A. Miller 

Beitrage zur Kenntnifs des Stabmagnetismus ; von H. Schnee- 
beli 

Ein Faraday ’scher Explosionsversuch; von G. Krebs 
Explosionen, erzeugt durch hohe Tone; von Champion und 
Pellet 

Eine altere Beobachtung der magnetischen Declination vom 
Jahre 1692 in Breslau 


Zweites Sttick. 


Krystallographische Untersuchungen iiber Naphtalinderivate; 


von C. Hintze 
Mineralogische Mittheilungen; von G. vom Rath (Zwilfte 
Fortsetzung) . a ae : 
65. Ueber das Krystallsystem des Leucits, — 
66. Chemische Zusammensetzung der in den Vesuvischen 
Auswiirflingen durchSublimation vorhandenen Krystalle 
von Augit und Hornblende. 
Ueber die Natur der Elektricitat; von E. Edlund (Schlufs) 
Studien iiber Affinitiét in Eisenchlorid-Lésungen ohne Ver- 
anderung des Aggregatzustandes; von A. Miiller (Schlufs) 
Ueber Temperatur und Temperaturmaals; von G. Reckn agel 
Ueber den Nebenstrom; von K. W. Knochenhauer 


Ueber die thermische und mechanische Ausdehnung fester 
Korper; von A. Kurz 


. ° . e 


Zur Frage iiber die Kinfithrung der modernen chemischen 


Formeln in die Mineralogie; von F. v. Kobell 


Ueber einen neuen Amylalkohol; yon G. H. B. Bakhoven 


Bemerkungen iiber das Fiillen von Gefafsen mit sehr engen 


177 


198 


241 
262 
275 
802 


314 


318 
325 


XI. 


vil 
fe ; Seite 
Rohren, insbesondere der Cartesianischen Taucher; von K. L. 
LESSER gl take Say A. ah ap Fs SAE Sie “cog A ae Reais ie eer et: 
Salpetersaure Nickellésung als Absorptionspraparat; von H. 


rsmanne.- 9) *. A op ea Peewee etait! 


XI. Anffallende Regelmilsigkeit bei einem Sternschnuppenfall ; 


Lb 


OEE AES OULTION meer Puaale i ris Lets Nou na tay Re RS 


Drittes Stick. 


Mineralogische Mittheilungen; von G. vom Rath (Fort- . 
setzung XII, Abtheilung II.) 
67. Ueber die verschiedenen Formen der vesuvischen 
Augite S. 337. — 68. Ein Beitrag zur Kenntnifs der 
Krystallisation des rhombischen Schwefels S. 349. — 
69. Arcanit von Roccalmuto in Sicilien S. 359. — 70. 
Ueber einen ausgezeichneten Jordanitkrystall S. 363. 
— 71. Glimmerkrystalle vom Vesuv, S. 366. — 72..Ueber 
den angeblichen Epidot vom Vesuy, S. 368. — 73. Ueber 
den Mikrosommit, S. 372. — 74. Ueber ein neues 
Mineral (Chalkomorphit) auf einem Einschlusse in 
der Lava von Niedermendig, S. 376. — Anmerkungen: 
1) Kalknatronfeldspath aus einer Lava des Hochlandes 
von Quito, S. 378, — 2) Sanidin-umrindeter Majonit- 
krystall vom Vesuy, S. 381. — 8) Ueber den Asmanit 
im Meteoriten von Breitenbach, S, 382. — 4) Quarz- 
stufe aus Indien, S, 384. 
Photometrische Untersuchungen; von C. Bohn. . . . . 386 
Ueber den EHinflufs der Anziehung auf die Temperatur der 
Weltkonpers von G..Hangemann ys...) Vomieaiie: <2, ALY 
Ueber Tropfen an festen Kérpern, insbesondere an Cylindern; 
NOM em LIA LS Wh Zee tet ental teie se Wa reser tlds he Po, ro. RA 
Ueber die Hinwirkung des Lichtes auf freies Chlor; von 


Een ieee recent ARE etn kommen Nera sea Rede rie 8 eS ME 


Vir 


Viertes Stiick. | 
: Seite 
I. Optische Untersuchungen einiger Reihen isomorpher Substanzen; 


von Haldor Topsoe und C. Christiansen . . .. . 499 
Il. Anwendung des mechanischen Warme-Aequivalents auf Mole- 

cularkrafte, Moleculargrofse und Moleculardistanz; von G. 

Weinberg: ionic aici Scab ees Sb ter cake ah DORE fares aos 
IJ. Ueber den Nebenstrom; von K. W. Knochenhauer (Schlufs) 607 
IV. Geometrische Losung einiger elektrischen Probleme; von Prof. 

Be Picke ria geist ee eos ie cee la seme al 
Y. Untersuchungen iiber die Volumenconstitution der festen Kor- 


peravon: Mois chr Oder 1a 2 i. Sachs eer entearesl es ones eon 


Nachweis zu den Figurentafeln. 


Taf. Ii) — Kohlrausch, Fig. 1, S. 24; Fig. 2, S. 32, — Pape, Fig. 3, 
S. 40; Fig. 4, S. 45 und 54. — Schwedoff, Fig. 5, S. 88; Fig. 6, 
S. 89; Fig. 7, S. 90; Fig. 8 und 9, S. 91; Fig. 10, S. 92; Fig. 11, 
S. 98; Fig. 12, S. 91. 
- Il. — G. vom Rath, Fig. 1 bis 28, S. 385. 


Berichtigungen 
zum Aufsatze von E. Budde in diesem Bande. 


Seite 478, Zeile 6 v. o. statt: isolirten lies: insolirten. 
- 488, - 2 -v. 0. statt: A (Chior)... B (Luft) lies: A (Luft)... 


B (Chior). 
- 488, - 9 v. uw. statt: 0,79 lies: 0.1°. 


- 489, - 14 v. u. statt: sollen lies: fallen. 

- 494, Anmerk. Zeile 10 v. u. statt: wie dv lies: wie dv? 

- 497, Zeile 12 bis 10 v. u. heifst der Satz: ,Bei den meisten Sub- 
stanzen ist die Entziindungswirme das Agens, welches diese Locke- 


rung leistet; bei einigen, wie beim Chlorknallgas, auch das Licht.“ 


———_——— ee - 


ANNALEN 


DER PHYSIK UND CHEMIE. 
Bd. VI. ERGANZUNG. St. 1. 


I. Surtickfiihrung der Siemens’schen galvani- 
schen Widerstandseinheit auf absolutes Maafs; 
von F. Kohlrausch. 


(Der Gesellschaft der Wissenschaften zu Gottingen im Auszuge mit- 
getheilt am 5. November 1870.) 


J e fester und allgemeiner sich der Gebrauch der Sie- 
mens’schen Quecksilbereinheit einbiirgert, desto wiin- 
schenswerther ist die médglichst genaue Kenntnifs ihres 
Verhiltnisses zu dem wissenschaftlichen, sogenannten ab- 
soluten oder Weber’schen Widerstands-Maafse. [ine 
solche Bestimmung soll den Gegenstand dieser Mittheilung 
bilden. Sie ist im Jahre 1869 im Géttinger magnetischen 
Observatorium ausgefiihrt worden; einerseits unter An- 
wendung der ausgezeichneten erdmagnetischen und gal- 
vyanischen Instrumente, welche das Observatorium und das 
physikalische Institut in Gottingen durch W. Weber’s 
Arbeiten erhalten haben, andererseits mit Quecksilberein- 
heiten, welche Hr. Siemens zu diesem Zwecke eigens 
herstellen zu lassen die Giite hatte. Ich darf voraus- 
schicken, dafs ich keine Miihe gescheut habe, um den- 
jenigen Grad von Genanigkeit zu erzielen, welcher mit 
obigen Mitteln erreichbar ist. Zu der Annahme, dafs dieses 
Ziel wirklich erreicht worden sey, glaube ich durch eine 
jabrelange Uebung in dieser Art von Beobachtungen nicht 
weniger als durch die schliefsliche Uebereinstimmung der 
Resultate berechtigt zu seyn. 
Das Ergebnifs ist, dafs die Siemens’sche Hinheit in 
_absolutem Maafse gleich 


9717000000 M™: 
Sec. 


Poggendorffs Ann. Erginzungsbd. VI. 1 


) : 
oder, wie es in tibersichtlicherer Zahl auszusprechen, 
Erdquadrant ‘et 


gleich 0,9717 Saas 


Soweit der Raum gestattet, werde ich das Beobach- 
tungsmaterial in der Weise mittheilen, dals man die Rech- 
nung controliren kann und dafs ein Urtheil tiber die 
erreichte Genauigkeit méglich wird. Abgesehen davon, 
dafs bei einer jeden fundamentalen und schwierigen Mes- 
sung, welche den Anspruch auf Exactheit erhebt, die még- 
lichst detaillirte Mittheilung der Zahlen wiinschenswerth 
ist, treten hier noch zwei Griinde ein. LErstens nimlich 
handelt es sich um ein ganz neues und wichtiges galvano- 
metrisches Princip von Weber, wobei die ebenfalls von 
ihm zur Geltung gebrachten Beobachtungsverfahren mit 
schwingender Nadel zur Anwendung kommen, welche bis 
jetzt wenig verbreitet sind. Dieses Princip, den absoluten 
Empfindlichkeitscoefficienten eng umchliefsender Multipli- 
catoren aus der Daimpfung der schwingenden Nadel zu 
bestimmen, verdient eine eingehende Priifung. Zweitens 
aber werden meine Resultate in der Widerstandseinheit 
der British Association den Fehler von etwa 2 Procent 
wahrscheinlich machen, und gegeniiber der Autoritat des 
»Standard- Committee“, welches von so hervorragender 
Seite beauftragt und aus den ersten wissenschaftlichen 
Namen zusammengesetzt war, welches aufserdem tber 
bedeutende Aufsere Mittel verfiigte, erscheint die gré{ste 
Vorsicht, eventuell aber auch ein erhdhter Nachdruck 
nothwendig. Man wird weiter unten eine Reihe von Be- 
denken gegen die Bestimmung der British Association- 
Kinheit aufgefiihrt finden. 


I. Die verschiedenen Methoden der absoluten Widerstandsmessung. 


Die absolute Widerstandsbestimmung eines Leiters 
auf magnetischem Wege fiihrt immer auf die Aufgabe, 
den Strom zu messen, welchen eine bekannte elektromo- 
torische Kraft in dem Leiter erzeugt; wobei als Binheit 
der Stromstirke derjenige Strom gilt, welcher nach aufsen 


3 


die Einheit der magnetischen Wirkung ausiibt, und als 
Einheit der elektromotorischen Kraft diejenige, welche bei 
der Bewegung eines Leiters gegen magnetische Krifte 
unter gewissen normalen Verhiltnissen in dem Leiter ent- 
steht'). Wir verdanken Weber vier Methoden einer 
solchen Widerstandsbestimmung, die sich kurz so charak- 
terisiren lassen. 

Die erste*) benutzt die durch den Erdmagnetismus 
in einem bewegten Leiter von bekannten Dimensionen 
(Erd-Inductor) inducirte elektromotorische Kraft und findet 
die Stromstirke durch die Ausschlige einer kurzen Mag- 
netnadel innerhalb eines Multiplicators von ebenfalls be- 
kannten Dimensionen. Verlangt ist aufserdem nur die 
Schwingungsdauer der Nadel, nicht etwa die erdmagne- 
tische Intensitét, da diese sich heraushebt. Erforderlich 
ist aber, dafs die Nadel kurz sey gegen den Durchmesser 
des Multiplicators. Entweder als miissen die Beobach- 
tungen an einer kleinen Nadel angestellt werden, oder der 
Multiplicator ist in sehr bedeutenden Dimensionen auszu- 
fiihren. 

Die zweite Methode*), die im Folgenden angewandte, 
ist eine durch eben diese Schwierigkeiten hervorgerufene 
Modification der ersten. Als Galvanometer dient ein enger 
Multiplicator mit astatischer Nadel, deren Dimensionen 
den Anforderungen der gré{sten Empfindlichkeit und son- 
stigen Riicksichten beliebig angepafst seyn kénnen. Die 
Wirkung der Stromeinheit im Multiplicator auf die Nadel 
wird namlich nicht aus den Dimensionen berechnet, son- 
dern findet sich empirisch nach den Gesetzen der Mag- 
neto-Induction durch die Dampfung, welche die schwingende 
Nadel durch den Multiplicator erleidet. Ferner aber mufs 
nunmehr aufser der Schwingungsdauer noch das Trdgheits- 
moment der Nadel und es mufs endlich die erdmagnetische 


1) Abh. d. K. Sachs. Ges. d. Wiss. 1846, Bd. 1S. 219. 

2) lc. S. 226. 

3) Abh. d. K. Ges. d. Wiss. zu Géttingen 1862. Bd. 10, §.20. Auch 
einzeln abgedruckt unter dem Titel: Zur Galvanometrie. Gott. 1862. 


ee 


4 


Kraficomponente, welche auf den Inductor wirkt, nach ab- 
solutem Maafse bekannt seyn. 

Durch eine grofse Einfachheit der instrumentellen 
Hiilfsmittel zeichnet sich ein drittes Verfahren aus '), bei 
welchem nur ein Multiplicator zur Anwendung kommt, 
in dessen Mitte eine Magnetnadel schwingt. Ist deren 
Schwingungsdauer, sowie durch Ablenkungsbeobachtungen 
an einer Bussole das Verhiltnifs des Nadelmagnetismus 
zum Erdmagnetismus und die Vertheilung des ersteren in 
der Nadel ermittelt, so lafst sich hieraus und aus den 
Dimensionen des Multiplicators die durch die bewegte 
Nadel in dem letzteren erzeugte elektromotorische Kraft 
berechnen. Die Starke des hierdurch inducirten Stromes 
und somit der Multiplicatorwiderstand wird aus der beob- 
achteten Ddmpfung erhalten. 

Das letzte Verfahren *) endlich setzt emen Multiplicator 
von bekannten Dimensionen in rasche gleichformige Ro- 
tation und beobachtet die Ablenkung einer innerhalb des- 
selben aufgehangenen kleinen Magnetnadel. 

Von diesen Methoden bietet eine jede, sobald es sich 
um grofse Genauigkeit handelt, in der Ausfihrung nicht 
unbedeutende Schwierigkeiten, welche oben mit gesperrter 
Schrift angedeutet werden. Wir werden zunachst das 
letztgenannte Verfahren des rotirenden Multiplicators, in- 
sofern es zur Herstellung der englischen Hinheit gedient 
hat, etwas eingehender betrachten miissen. 


Il. Ueber die durch die British Association veranlasste Bestimmung der 
absoluten Widerstandseinheit *). 

Die vierte Methode ist von Weber in zwei verschie- 
denen Modificationen vorgeschlagen worden: der Inductor 
kann um eine horizontale oder eine verticale Axe ‘gedreht 
werden. Im ersteren Falle ist es nothwendig, das Ver- 

1) Abh. d. K. Sachs. Ges. d. Wiss. 1846, Bd. 1 S. 232. 
2) Weber, Zur Galvanometrie. S. 12. 
3) Report of the Brit. Assoc. 1862, S. 125; 1863, S. Lilet 86461: 


S. 845; 1865. I. S. 808. Auf Jahrgang 18638 beziehen sich im Fol- 
genden die Citate mit blofser Seitenzahl. 


5 


hdltnifs der beiden erdmagnetischen Componenten zu kennen, 
da die horizontale auf die Nadel wirkt, wihrend die ver- 
ticale induct. Auf dem zweiten, von dem Standard- 
Committee der British Association eingeschlagenen Wege 
entgeht man freilich dieser Anforderung: die horizontale 
Componente kommt als inducirend in den Zihler, in ihrer 
Wirkung auf die Nadel in den Nenner, und so ist hier 
ein in der That héchst elegantes und im Princip auch 
sehr einfaches Verfahren gegeben, welches vom Erd- so- 
wie Nadel-Magnetismus unabhingig, nur die mechanische 
_ Schwierigkeit der Herstellung einer constanten, schnellen 
Rotation enthilt. 

Dafiir aber stellt sich in der Ausfiihruang der zweiten 
Modification ein anderes Hindernifs ein, dessen Wirkung 
in der Arbeit des ,Committee* denn auch auf’s Klarste 
zu Tage tritt, und welches, wie es scheint, hoher anzu- 
schlagen ist als die Nothwendigkeit einer Inclinationsbe- 
stimmung. Es inducirt ndmlich jetst die aufgehangene 
Nadel mit dem Erdmagnetismus zusammen, und es mu/s 
_demnach der erstere Theil eliminirt werden. Wollte man 
in dem vom Committee angewandten Multiplicator von 
300"" Durchmesser einen fiir galvanometrische Messungen 
gewohnlich gebrauchten kleinen Magnet benutzen, so wiirde 
seine eigene Induction die des Erdmagnetismus weit tiber- 
treffen. Sollte die erstere als kleine Correction behandelt 
werden, so war defswegen eine ungewodhnlich schwache 
Magnetnadel vorgeschrieben. 

Darin ist in der That das Committee sehr weit ge- 
gangen; so weit, dafs ohne Zweifel noch niemals eine so 
schwache Magnetnadel zu einer Messung verwendet wor- 
den ist.. Der Magnet bestand nimlich aus einer Stahl- 
kugel von 8™ Durchmesser, also aus einer fiir den Magne- 
tismus médglichst ungiinstig gestalteten Masse von etwa 
2Gr. Diese kleine Kugel aber war nun noch absicht- 
‘lich schwach magnetisirt und hatte einen Magnetismus, 
‘nicht gréfser als der, welchen man einer Néhnadel von 
der Masse 3, Gr. mittheilen kann, wovon ich mich durch 


6 


den Versuch tiberzeugt habe‘). Zur Illustration der 
Zahlen kann ferner dienen, dafs ein gestrecktes Kisen- 
stibchen von 10 Gr. in der Inclinationsrichtung gehalten, 
den obigen Nadelmagnetismus durch Induction des Erd- 
magnetismus annehmen wiirde. Ein einfacher Coconfaden_ 
von 2™ Lange war als Aufhangefaden der Stahlkugel noth- 
wendig, um das Torsionsverhaltnifs auf diejenige kleine 
Gréfse zu reduciren, welche durch die wandelbare Elasti- 
citét und die elastische Nachwirkung des Cocon geboten 
ist. Nun denke man sich mit der allerfeinsten Nahnadel 
als Magnetnadel an einem etwa {” langen Verbindungs- 
stiick einen Spiegel von 30"" Durchmesser verbunden, der 
also fiir Luftstrémungen, welche auch in einem gut ge- 
schlossenen Kasten nicht ganz ausbleiben, eine Flache von 
etwa 14 Quadrat™ darbot (nach der Zeichnung); die ganze 
Masse von einem Tragheitsmoment, dals ihre Schwingungs- 
dauer (S. 173) 10Sec. betrug, wahrend diejenige der Nah- 
nadel allein etwa ? Sec. betragen wiirde, und man hat im 
Wesentlichen das Magnetometer, auf welches die schwachen 
Stréme im Maultiplicator wirkten, und bei welchem ein 
Einstellungsfehler von 2 Bogenminuten 1 Proc. Fehler im 
Resultate bewirkte. Dazu kommt noch, dafs in unmittel- 
barer Umgebung dieses Magnetometers der grofse Mul- 
tiplicator mit einer Geschwindigkeit bis zu 4 Umdrehungen 
in der Secunde rotirte. 

Es erscheint als ein Mangel ini den sonst so ausfiihr- 
lichen Berichten, dafs, soweit mir bekaint, nirgends éiiie 
Beobachtungsreihe mit allén Einzelheiten wiedergégeben 
wird, damit man einen Aihaltspunkt fiir oder gegen das 
genannte Bedenken gewénhe. Erwahnt wird (Seliay 
1) Die Stahlkugel lenkte (Rep. 1863, 8. 172) aus 156,6™m Entfernung eine 

Bussolennadel um arc tg 0,0078 = 27’ ab: Daraus folgt, dié Hori- 

zontal-Intensitit == 1,76 angenommen; das magnetische Moment 

M=} .1,76 . 156,63 . 0,0078 = 26000, Da nan mer Stahl im 

Maximum etwa 1000 Kinheiten dauernden Magnetismus annimmt 

(vgl. auch Schneebeli, Progr. des Ziirch. Polyt. 1871—72), so kann 


man den obigen Magnetismus einem diinnen Stabchen yon 26mer mit- 
theilen. 


t 


dafs einzelne Theile der linger dauernden Versuchsreihen 
wegen Nicht-Uebereinstimmung mit anderen vor der Rech- 
nung ausgeschieden worden seyen; also scheinen bedeu- 
tende unaufgeklirte Unregelmafsigkeiten vorgekommen zu 
seyn. In der messenden Physik aber ist es immer bedenk- 
lich, anzunehmen, dafs gréfsere Versuchsfehler nur su- 
falligen Ursprunges seyen und durch eine hinreichende An- 
zahl von Beobachtungen eliminirt werden. 

In der That, wenn wir nun die Schlufs-Resultate an- 
sehen, welche zur Verdffentlichung gelangt sind'), so 
scheinen diese ein leises Bedenken zu rechtfertigen. Diese 
Mittelzahlen weichen von einander noch bis zu 1,4 Proc. 
ab. Man findet ferner, dafs die langsamen Rotationen im 
Mittel ein um etwa 0,5 Proc. anderes Resultat ergeben 
als die raschen. Gleicherweise erlaubt die Mittheilung 
einiger Beobachtungen von einem und demselben Tage 
(Rep. 1863, S. 175) ein Urtheil. Daselbst kommen 4 Re- 
sultate vor, welche bis zu 2,3 Proc. von einander ab- 
weichen. Und diese Zahlen beruhen jede auf etwa viertel- 
stiindigen Beobachtungsreihen mit je etwa 100 Scalen- 
Ablesungen, aus denen eventuell die am wenigsten stim- 
menden Zahlen bereits ausgeschieden worden sind. An 
so grofsen Differenzen wird ein unbefangener Leser immer 
Anstand nehmen. 

Ganz unverstindlich aber sind mir die Abweichungen 
bis zu 8,5 Proc., welche unter Umstinden eintraten, je 
nachdem der Inductor nach links oder nach rechts rotirte. 
Nach einer Andeutung des H. Jenkin (diese Annalen 
CXXVI, 387) soll dieser Umstand darin seine Erklarung 
finden, dafs ,der Faden, an dem der Magnet suspendirt 
war, in der einen Richtung einen geringen Hinfluls aus- 
tibte.“ Man ist versucht, auf eine einseitige, dauernde 
Torsion des Fadens zu schliefsen, wodurch die beider- 
seitigen Ausschlage allerdings verschieden ausfallen. Aber 
um Differenzen zu erkliren, wie sie hier vorkommen, 
mufste die Torsion so grofs seyn, dafs die magnetische 
1) Rep. Brit. Assoc. 1864. 8. 350; diese Ann, CXXVI. S. 386. 


8 


Axe der Stahlkugel eine um viele Grade vom magnetischen 
Meridian abweichende Stellung gehabt hatte. Ein solches 
Versehen bei der Aufhaingung darf man wohl kaum an- 
nehmen. Sollte es aber vorgekommen seyn, so scheinen 
mir die betreffenden Beobachtungsreihen verwerflich; denn ~ 
wenn man schon in der gewdhnlichen Praxis eine so 
grofse Unsymmetrie ungern zulafst, so wiirde sie gefahr- 
lich erscheinen bei der Kugelgestalt und dem schwachen 
Magnetismus des kleinen Magnets. Dais naimlich dessen 
magnetische Axe, auf deren Constanz schliefslich Alles 
ankommt, wirklich bis auf Bogenminuten constant sey, wenn 
sie nicht in der Richtung der magnetischen Directions- 
kraft liegt, wiirde eine gewagte Behauptung seyn. 

Minder bedenklich ware wohl die andere Interpre- 
tation des citirten Ausspruches, dafs eine Aenderung der 
Torsionsruhelage des Cocon durch elastische Nachwirkung 
im Spiel ware, etwa, indem der Faden noch nicht lange 
aufgehangen war. Aber auch dieses méchte ich nicht gern 
annehmen, denn man hatte in diesem Falle die Beobach- 
tungen aufschieben oder doch mindestens die Nachwirkung 
durch besondere Beobachtungen eliminiren sollen. 

Kurz, man wird die Annahme kaum vermeiden kénnen, 
dafs der schwache Magnetismus der Nadel erhebliche Un- 
zutraglichkeiten im Gefolge gehabt habe, und die Regeln 
der Wahrscheinlichkeitsrechnung auf solche Beobachtungen 
anzuwenden halte ich ohne den ausdriicklichen Nachweis 
von der Abwesenheit constanter Fehlerquellen nicht fir 
gerechtfertigt. 

Immerhin aber kénnte der wahrscheinliche Fehler von 
0,1 Proc., der fiir das Endresultat berechnet wird, sich 
nur auf die Scalenablesungen beziehen; ihn auf die: ganze 
Messung zu tibertragen wiirde voraussetzen, dafs andere 
Fehlerquellen nicht vorhanden gewesen sind. Auch die, 
wenn auch sehr beachtenswerthe Uebereinstimmung der 
beiden im Jahre 1863 und 1864 gefundenen Zahlen bis 
auf 0,16 Proc. kann nicht als unbedingt maafsgebend be- 
trachtet werden. Wenn wir nun nach den anderen Fehler- 


9 


quellen fragen, so erhebt Hr. W. Siemens zunichst einen 
Einwand gegen die Berechnung des mittleren Windungs- 
halbmessers aus der Linge und der Windungszahl des 
Drahtes. Dals ein solches Verfahren bei dickem Draht 
unbedenklich ist, glaube ich aus eigenen sorgfaltigen Ver- 
suchen schliefsen zu diirfen. Der Querschnitt der hier 
vorliegenden Drahtsorte betrigt freilich (aus dem Gewicht 
und Gesammtwiderstand des Drahtes, sowie aus den Di- 
mensionen des Multiplicators zu schliefsen) nur etwa 
1 Quadrat™", wobei man den obigen Einwand nicht un- 
gerechtfertigt finden mag. Grofs dirfte immerhin der dar- 
aus entspringende Fehler nicht seyn. 

Schwerer wiegt aber méglicherweise ein anderer Um- 
stand, welcher in den Berichten des Committee nicht be- 
rihrt wird, wihrend die Correctionen doch im Allgemeinen 
mit einer Umsicht und Vollstindigkeit behandelt werden, 
die als musterhaft gelten kann. Das Stativ, in welchem 
der Maultiplicator rotirte, bestand aus ,starken Messing- 
rahmen*, die, wie aus der Zeichnung folgt, in sich ge- 
schlossene Kreise bildeten. Es wird nirgends gesagt, dafs 
und wie sich die Beobachter von der Unerheblichkeit der 
Stréme tiberzeugt haben, welche durch den rotirenden ge- 
schlossenen Inductor in diesen festen Metalltheilen ent- 
stehen mufsten. Wirklich wiirde der Nachweis davon auf 
experimentellem Wege schwierig gewesen seyn; aus eben 
diesem Grunde aber diirfte die Nachbarschaft der Metall- 
massen Bedenken erregen. 


Ich habe eine Kritik des Verfahrens, durch welches 
die British Association-Einheit gewonnen worden ist, nicht 
umgehen kénnen, da es sich um die Aufklérung einer 
Differenz handelt, deren Grund ich nach bestem Wissen 
nicht in meiner Messung finden kann. Nicht unméglich 
ist tibrigens, dafs manche der obigen Einwinde durch eine 
ausftihrlichere Veroftentlichung des Beobachtungsmaterials 
hinweggefallen waren, deren Mangel um so mehr zu be- 


10 


dauern ist, als er eine Liicke in den sonst zum Theil 
classischen Berichten bildet. 

Die Frage, welche Widerstandseinheit zur allgemeinen 
Einfithrung geéignet sey, gehdrt kaum in eine wissenschaft- 
liche Untersuchung. Der Physik selbst kann ohne Zweifel 
die Concurrenz zwischen der Siemens’schen und der 
British Association-Einheit nur erwiinscht seyn, denn durch 
sie ist das beste Mittel gegeben, die Unverinderlichkeit 
beider zu priifen, welche fiir wissenschaftliche Anwen- 
dungen allein in Betracht kommt. 

In der Praxis diirfte einmal die Stellung des Hrn. Sie- 
mens zur Telegraphie seiner Hinheit einen betrichtlichen 
Vorsprung gegeben haben; nicht minder wichtig ist der 
Umstand, dafs die mit Umsicht eingerichteten und soviel 
mir bekannt auch gut eingetheilten Siemens’schen Scalen 
in grofsem Maafsstabe verbreitet worden sind. Auch kann 
man kaum leugnen, dafs fiir den Praktiker die Definition 
aus dem Quecksilber eine verstindliche ist, wahrend die 
andere fiirs Erste nur Wenigen klar werden wird. Allein 
ein bedeutendes Gewicht legt sich noch in die Schale der 
Siemens’schen Hinheit, wenn die andere, wie es scheint, 
Erdquadrant 

Secunde 
die Quecksilbereinheit zufillig. Die British Association- 
Kinheit ist factisch (auch nach der Auffassung des Com- 
mittee; vergl. Rep. 1864. S. 346) nicht ein absolutes son- 
dern ein Grundmaafs, und es ist fiir den Gebrauch ganz 
gleichgiiltig, ob die Ann&herung an ersteres bis auf 2, 
oder ob sie bis auf 3 Proc. geht. Soll endlich (Rep. 1864. 
S. 348) auch die Reproducirbarkeit der British Association- 
Einheit nicht auf eine Wiederholung der absoluten Mes- 
sung gegrtindet werden, sondern auf das Leitungsvermégen 
von Metallen, worunter das Quecksilber selbstverstindlich 
obenan steht, so liegt scheinbar durchaus kein Grund vor, 
aus welchem nicht runde und bequeme Dimensionen der 
Quecksilberséule gewihlt werden sollten. 


der absoluten nicht erheblich naher kommt als 


11 


III. Die absolute Widerstandsbestimmung nach der Zurickwerfungs- 
methode. 


Das auf S. 3 als ,zweites* beschriebene Verfahren, 
den absoluten Widerstand einer Kette aus einem Erd- 
Inductor und einem Galvanometer mit engen Windungen 
zu bestimmen, beruht auf dem Zusammenhange zwischen 
dem Empfindlichkeits-Coefficienten des Galvanometers und 
dem Dampfungsverhaltnils der schwingenden Nadel. Ich 
schalte die Ableitung dieses Satzes hier ein, da der von 
Weber gegebene Ausdruck ') einer, freilich unbedeuten- 
den, Berichtigung bedarf. 

Empfindlichkeitscoefficient g nennen wir das Drehungs- 
moment, welches der Strom 1 auf die Galvanometernadel 
ausiibt, wenn die letztere den Windungen parallel ist. 
mee den allgemeinen Gesetzen der Induction ist alsdann 


= q%  diejenige elektromotorische Kraft, welche die Nadel 
im Multiplicator inducirt, wenn sie sich in der Nahe der 
Parallelstellung mit der Winkelgeschwindigkeit * bewegt. 


w sey der Leitungswiderstand des Multiplicators incl. des 
Weges, auf welchem seine Drahtenden mit einander ver- 
bunden sind (in unserem Falle also ist w der Widerstand 
Inductor + Galvanometer), so inducirt die bewegte Nadel 


d “ m : ‘ 
einen Strom sort und hierdurch erfahrt sie wiederum 


ein ihre Sa dimpfendes Drehungsmoment von der 


2 da 


Groéfse — 28 


Zu dieser galvanischen Dimpfung modgen noch andere 
Bewegungswiderstinde (Luftwiderstand usw.) hinzutreten, 


welche durch das Drehungsmoment — c a dargestellt 


werden. 
Die Gleichgewichtslage der Nadel sey nun den Win- 
- dungef parallel; die Schwingungen sollen so klein bleiben, 
dafs, wenn x den Ablenkungswinkel in irgend einem Augen- 


1) Abh. d. Gott. Ges. d. Wiss. Bd, 10. 1862. S. 25. 


12 


blicke darstellt, das vom Erdmagnetismus und von der 
Elasticitét des Aufhangefadens auf sie ausgetibte Drehungs- 
moment durch — Da ausgedriickt werden kann, wo also 
D die Directionskraft der Nadel bedeutet. Bezeichnen 
wir endlich durch K das Trigheitsmoment der Nadel, so 
ist ihre Bewegung bestimmt durch die Gleichung 

ana D 


Ss — C= (0: 


oo ee 


Dies ist die hinreichend oft discutirte1) Bewegungs- 
gleichung jeder gedimpften Nadel, nur mit dem Unter- 


schiede, dafs die Coefficienten hier in ihrer physikalischen 
Bedeutung gegeben sind. 


Der Coefficient von a bestimmt nun bekanntlich das 


Verhaltnifs der Schwingungsdauer zur Dimpfung. Es sey 
jetzt t die Schwingungsdauer der gedémpften Nadel, 
a und b die Gréfse zweier auf einander foleender Schwin- 


gungsbogen, also 4 = log nat — das sogenannte natiirliche 


logarithmische Decrement der Nadel. Dann ist 


¢’ 6 gah 
oe ee RC 


Der zweite, vom Luftwiderstand herriihrende Theil — 


wird nun gerade so gefunden, wenn man die Schwingungs- 
dauer t, und das logarithmische Decrement i, beobachtet, 
nachdem die Leitung des Multiplicators unterbrochen worden 
ist. Dann ist 


Da nun ¢ und t, durch die Gleichung 


ie toe 


— 


RP AP Ey? 


zusammenhangen, so wird schliefslich 


1) Gaufs, Resultate des magn. Vereins 1837, S. 74; 1839, 8.55. — 
W. Weber, Abh. der. Kénigl. Sachs. Ges. der. Wiss. 1846, Bd. 1. 


S. 345. — Du Bois-Reymond, Monatsber. der Berl, Akademie, 
1869, S. 807. 


g= 22 (Ves 2)? (1). 


Dieses ist die wichtige Gleichung, durch welche der 
Empfindlichkeitscoefficient eines Galvanometers mit engen 
Windungen und beliebig gestalteter Nadel aus dem Trig- 
heitsmoment und der Schwingungsdauer der letzteren und 
aus ihrer Dampfung durch den Multiplicator bestimmt 
werden kann, wenn der absolute Widerstand des Multi- 
plicators bekannt ist. Mit Hiilfe einer Siemens’schen 
Widerstandsscale wird die letztere Grifse kinftig leicht 
ermittelt werden kénnen *). 

Hier soll nun die Gleichung zur Ermittelung von w 
angewandt werden, folglich bedarf es noch einer zweiten 
Beziehung, durch welche q eliminirt werden kann. Diese 
liefern uns die Stréme, welche durch den Erdinductor her- 
vorgebracht werden, wenn man denselben in bekannter 
Weise rasch aus einer zum magnetischen Meridian senk- 
rechten Stellung in die um 180° verschiedene dreht. 

Die vom Inductordraht umschlossene Fliche sey gleich S, 
und es bedeute 7’ die erdmagnetische Horizontal-Intensitit, 
so geht bei dieser Drehung durch einen Querschnitt der 
Kette die Elektricitatsmenge 


1) Weber erhalt (Zur Galvanometrie, S. 23, 25, wobei zu bemerken, 
dafs_ dort = durch f und unser 2 durch 7, bezeichnet wird), 


m2 +i1,? 
liche, Differenz riihrt davon her, dafs das log. Decrement der gal- 
vanischen Dampfung als die Differenz der Gesammtdimpfung und 
derjenigen bei unterbrochener Leitung gebildet wird, was nicht ganz 


richtig ist. 


Die, praktisch iibrigens unerheb- 


0 


2) Es bedarf kaum der Erwihnung, dafs q nicht derjenige Empfindlich- 
keitscoefficient ist, welcher fiir dawernde Stréme in Betracht kommt. 


‘Will man die Ablenkung x durch einen solchen Strom 7 durch x =p .i 
2 


to 
ausdriicken, so hat man, wie leicht zu erechen BY" a? Kt setzen. 


Nach sonstigem Sprachgebrauch kann q der Fanicche, p der statische 
Empfindlichkeitscoefficient genannt werden, 


14 


fidt—= 2220. 


Dadurch gewinnt nach dem Friheren die Multiplicatornadel 
eine Winkelgeschwindigkeit 


Pe Efi 9 ae 
woraus man erhalt 
T=a7sT a 
Durch Gleichsetzung der Ausdriicke I und II fir q? 


kommt endlich der Widerstand Inductor +—- Galvanometer 


nach absolutem Maalse 

Is RS? Ta yes ae 
: — — iy) 
yee tok 7é~ =A 


Um die Winkelgeschwindigkeit 7, welche der einzelne 
Inductionsstofs der Nadel ertheilt, und die Dampfung 2 
zu bestimmen, wendet Weber die Zuriickwerfungsmethode 
(Abh. d. Kénigl. Sachs. Ges. d. Wiss. Bd. 1, 1846, S. 349.) 
an, nach welcher bei jedem zweiten Durchgang der Nadel — 
durch ihre Ruhelage abwechselnd gerichtete Inductions- 
sté{se ausgetibt werden. Bezeichnen A und B den schliefs- 
lich constanten gréfseren und kleineren Bogen der unter 
diesem Einflusse schwingenden Nadel, so ist 


; A 
4 = log nat a 


1 
1 Van? 42,7 A2+ B? (B\G 
RE Va (4) 
so dafs endlich der Widerstand 


2 72 vi 
pantie to ( 
Ko Vn? +45? \Vat +? 


2 1 2) 
‘Ne AB A Sp ares Te 
= Va2+1.2 =) (A? + B?)2 So By er 


1) Weber, Zur Galvanometrie. S. 16 ff. 


2) Vn? +2,? kann immer praktisch gleich 2 gesetzt werden. So lange 


auch 4 nicht grofs ist, hat man mit grofser Annaherung, in unserem 
Falle z, B. bis auf 0,05 Procent 


E82 Tb, AB 3 42 
w= 382 Dipuws pe ra): 


15 


IV. Untersuchung der moéglichen Fehler. 

Wir kénnen, da 4, immer klein ist und sehr genau 
bestimmt werden kann, da ferner das letzte Glied nicht 
erheblich von Eins abweicht, und endlich mit Riicksicht 
darauf, dafs 4? gegen 2? immer klein ist, bei der Unter- 
suchung der méglichen Fehler den angeniherten Ausdruck 
setzen 

TE ee ee 
yee =e K (A? -- B?)? 

1) Den bedeutendsten Antheil an der Unsicherheit 
werden wir der erdmagnetischen Horizontal-Intensitat T 
zuschreiben miissen, deren Procent-Fehler doppelt in den 
Widerstand eingeht. Bei der, meistens wohl unterschitz- 
ten, Schwierigkeit, welche die genaue Bestimmung dieses 
Elementes bietet, mufs also ein sehr vollkommen einge- 
richtetes magnetisches Observatorium als Beobachtungs- 
local gefordert werden. Man sieht zugleich, dafs auch 
auf die Variationen des HErdmagnetismus Riicksicht ge- 
nommen werden mufs; denn die Intensitat ist bei uns um 
etwa 3 Procent variabel, also kénnte ohne Beobachtung 
der Variationsapparate ein Fehler von 1 Procent in der 
Berechnung des Widerstandes entstehen. 

Das Gdttinger Observatorium geniigt ohne Zweifel den 
zu stellenden Anspriichen vollkommener, als irgend ein 
anderer Ort, da die von Weber daselbst getroffenen Kin- 
richtungen zur Intensititsbestimmung den sonst gebraéuch- 
lichen an Feinheit und Bequemlichkeit weit tiberlegen sind. 
Die gréfsten Fehlerquellen der absoluten Messung néim- 
lich liegen unstreitig in der Bestimmung des Trigheits- 
momentes und in der Abmessung der riumlichen Ab- 
stinde; bei linger dauernden Beobachtungen der Varia- 
tionen bietet die Verinderlichkeit des Magnetismus der 
Bifilarnadel nicht unbedeutende Schwierigkeiten. Gerade 
diese drei Punkte haben wesentliche Verbesserungen er- 
fahren. Die zu messenden Abstinde beziehen sich ledig- 
lich auf die Aufhangefaden von Magneten und kénnen 
somit auf das Feinste bestimmt werden. Die Gewichte 


16 


fir das Trigheitsmoment sind fester mit dem Magneto- 
meter verbunden, belasten den Faden bei allen Beobach- 
tungen gleich stark und erlauben ebenfalls eine sehr ge- 
naue Messung ihres Abstandes. Das Bifilarmagnetometer 
endlich ist mit der Weber’schen Hiilfsnadel versehen '). 

Ich hatte selbst die Vergiinstigung genossen, diese 
Einrichtungen als Ganzes bei einer Bestimmung der erd- 
magnetischen Elemente Géttingens im Jahre 1867 zum 
ersten Male zu benutzen und mich von ihrer Vortreff lich- 
keit zu tiberzeugen. Bei diesen und bei einer Reihe von 
nachher angestellten Bestimmungen hatte ich mir die ge- 
nave Kenntnifs der Constanten der Instrumente und eine 
hinreichende Uebung in ihrem Gebrauche verschafft. 

Indem ich in Betreff der Beobachtungen selbst auf den 
nichsten Abschnitt verweise, will ich hier als Probe ihrer 
Resultate zwei Paare von Intensitaétsbestimmungen anfiihren, 
welche je von den erdmagnetischen Variationen befreit 
sind und daher direkt verglichen werden kénnen. Ks er- 
gaben sich die Werthe: 
1867, in einer Gwischenzeit von 16 Tagen 1,83960 und 
1,83849; Unterschied = 0,00011. 1869, mit 3 Tagen 
Zwischenzeit, 1,83860 und 1,83832; Unterschied = 0,00028. 
In Theilen des Ganzen belaufen sich diese Unterschiede 
auf 0,00006 resp. 0,00015. Uebrigens ist der Fehler des 
Trigheitsmomentes und der Senkelabmessungen in diesem 
Unterschiede nicht enthalten, daher werde ich unten fir 
den méglichen Fehler 4T der Horizontal-Intensitat etwa 
den zehnfachen Betrag obiger Gréfsen annehmen, nimlich 

EPS ES 
pT = = 00 

2) Das Trdgheitsmoment K des astatischen Nadelpaares 
wurde nach zwei verschiedenen Methoden bestimmt. Die 
eine ergab K = 1135700000, die andere, nicht ganz ein- 
wurfsfreie 1132800000. Wir werden der ersteren Be- 
stimmung das Gewicht zwei beilegen und als Fehler 4K 


1) Abh. d. Gott. Ges. d. Wiss. Bd. 6. 1855. 


17 


die Abweichung beider Bestimmungen von ihrem Mittel 
annehmen, also | 
fae ae 
ce 750 
3) Die Inductorfliche S ist die einzige Gréfse, welche 
ich nicht selbst gemessen habe. Sie war von Weber bei 
der Herstellung des Inductors durch Abmessen der Draht- 
linge mittels Aufwinden des Drahtes auf ein grofses ab- 
gedrehtes Rad von etwa 3 Meter Durchmesser bestimmt, 
ferner aber durch Messung der einzelnen Windungslagen 
controlirt worden'). Ich setze den méglichen Fehler 
CRIPPS OP sate 
S =~ 2000 
4) Die Schwingungsdauer t, betrug etwa 34,4 Secunden. 
Die gréfste vorgekommene Differenz zusammengehériger 
Werthe von einander betrug 0,018 Secunden. Als Fehler 
werde danach angenommen 
ae aes 
Fe 
5) Die Schwingungsbogen A und B endlich mégen 
einen Ablesungsfehler von je + 0,2 Mm, enthalten, welchen 
die spiter mitzutheilenden Beobachtungen wohl als zu hoch 
erscheinen lassen werden. Nun war, in Scalentheilen ge- 


messen, A = 370, B= 225", also 4 = 1,64, 4 = log 
nat 1,64 = 0,50. 

Bezeichnen wir nun die von den einzelnen Fehlern 
AT, 4S...in w verursachten Fehler durch Jw, Jws..., 
so ist 


ipegsyyns — + 0,0020 
w  opod 
7 i lis = + 0,0010 
w S 
fon _ = = = 0,0013 
. Aw __ At = + 0,0005 
w ie 


1) Abh. d. Gott. Ges. 1853. Ba. 5, S. 53 des Separatabdruckes. 
Poggendorff’s Ann. Ergianzungsbd. V. 2 


4wa AA US Caatetinc te — 

wa 44 (1 4 mm | = = 0,0000 
A? 

Avs AB 1 dice Naaeet ce 

cata ae 

l+ 55 


Man bemerkt, dafs das Verhaltnifs von A zu B gerade 
derartig ist, dafs ein kleiner Fehler von A keinen Ein- 
flufs hat. 

Summirten sich alle Fehler im ungiinstigsten Sinne, 


so wire der Gesammtfehler a == 0,0067 oder 2 Proc. 


Der mittlere zu befiirchtende Fehler der einmaligen Be- 
stimmung oder die Wurzel aus der Quadratsumme be- 
tragt -= 0,0033 oder etwa } Procent. 

Die Beobachtungsfehler bei der Vergleichung mit den 
Siemens’schen Etalons kommen nicht in Betracht, denn 
sie belaufen sich héchstens auf 0,0001; um eine Aende- 
rung der Temperatur zu eliminiren, deren Kinflufs bei den 
grofsen Drahtmassen nicht direkt bestimmt werden kann, 
ist immer eine vorhergehende und eine nachfolgende Ver- 
gleichung angestellt worden. Da die Lufttemperatur sich 
waihrend der Beobachtungszeit nur wenig anderte, so ist 
dieses Verfahren jedenfalls ausreichend. 

Es entsteht noch die Frage, ob die Voraussetzung 
richtig ist, welche in der Differentialgleichung 8. 12 den 
Empfindlichkeitscoefficienten g des Galvanometers constant, 
oder mit anderen Worten, welche das Ddmpfungsverhilt- 
nifs als unabhdngig von der Schwingungsweite annimmt. 
In Bezug auf die Instrumente driickt die Frage sich so 
aus: ist der Multiplicator hinreichend breit, dafs eine seit- 
liche Verschiebung der Nadeln, wie sie bei den Schwin- 
gungen vorkommt, das Drehungsmoment eines Stromes 
im Maultiplicator auf die Nadeln nicht andert? die Frage 
war hier leicht zu entscheiden. Die horizontale Compo- 
nente des Erdmagnetismus brachte den gréfsten Bogen 
von etwa 3° hervor; ware die Dampfung bei diesen 


19 


Schwingungen bereits geringer gewesen als bei sehr kleinen, 
so mufste der Betrag noch bedeutend abnehmen, wenn 
man Zuriickwerfungsbeobachtungen mit inducirender ver- 
ticaler Componente anstellte, bei denen ein Schwingungs- 
bogen yon 7° entsteht. Die Beobachtung ergab: 

Grofser Bogen = 3° Dampfungsverhiltnifs = 1,74430 

» » = 5 == 1,74255 
i Daéerschied 0,00185. 

Hiernach wiirde in der That, wenn die Induction mit 
verticaler Componente ausgeftihrt wtirde, an unserem Gal- 
vanometer eine Correction eintreten, die sich auf etwa 
; Sealentheil am kleineren Bogen belaufen wiirde. Da die 
Correction dem Quadrate der Amplitude proportional seyn 
mulls, lafst sich hiernach siete dafs sie fiir die hori- 
zontale Componente etwa 73; Botaren mufs; eine so kleine 
Gréfse, dafs ihre genaue Ermittelung sich nicht verlohnt. 
Im Folgenden wird keine Riicksicht darauf genommen. 

Was endlich die Induction der im Erd-Inductor ent- 
stehenden und yergehenden kurzen Stréme auf sich selbst 
anlangt, so kann man leicht tiberschlagen, dafs dieselbe 
keinen irgendwie merklichen Einflufs auf die Ausschlige 
hervorbringt. Der neben dem Hauptstrom herlaufende 
»Extrastrom* veranlafst nimlich keine Aenderung der mit- 
getheilten Geschwindigkeit, sondern seine Wirkung dufsert 
sich nur in einer plétzlichen Verschiebung der Nadel, 
wie ich an einem anderem Orte*) gezeigt habe. Aus den 
dort angegebenen Beobachtungen kann man den ,,Extra- 
weg“ in unserem Falle auf 1,5 Scalentheile schitzen, und 
das bewirkt einen Fehler von héchstens 0,01 Scalentheil 
an unserem grofseren Bogen A, die fiiglich ignorirt werden 
kann. 

Die wirkliche Uebereinstimmung der unten angegebenen 
drei Messungen entspricht den Erwartungen vollstindig. 
Man wird nimlich finden, dafs sie um resp. 0,14 0,04 
und 0,11 Procent von ihrem Mittelwerthe abweichen, was 
einem ,wahrscheinlichen Fehler“ des Resultates von 


1) Diese Ann. CXLII, 422. 
9* 


20 


0,05 Procent entsprechen wiirde. Nun sind hierin aller- 
dings die Fehler des Tragheitsmomentes und der Inductor- 
flache nicht inbegriffen, und diejenigen der Intensitat des 
Erdmagnetismus nur so weit, als sie die Variation dieser 
Gréfse betreffen. Dafiir aber habe ich auch den sechs- 
fachen Betrag oben als Fehler angenommen. 

Ich behaupte keineswegs, dafs mit einer solchen Fehler- 
grinze alles Wimschenswerthe geleistet sey; aber ohne 
ganz neue Instrumente zu construiren, ohne besondere 
bauliche Einrichtungen herzustellen, diirfte es firs Erste 
schwierig seyn, tiber diese Granze hinauszugehen. 

Ferner ist noch zu tiberlegen, dafs eine Aenderung 
von ! Procent in dem Leitungswiderstand der gew6hnlichen 
Metalle bereits durch 1° Temperaturinderung hervorge- 
rufen wird. 

VY. Beobachtungs-Data. 

Zur Bestimmung der drei Grundgréfsen Lange, Masse 
und Zeit dienten das Original-Platinmeter der Modell- 
und Maschinenkammer in Géttingen, welches Hr. Hofrath 
Ulrich zu leihen die Giite hatte, ein Fortin’scher 
Gewichtsatz des physikalischen Instituts und die Normal- 
Uhr der Sternwarte, auf welche diejenige im Observatorium 
zurtickgefiihrt wurde. Mit dem Platinmeter war der Oert- 
ling’sche Comparator des physikalischen Instituts ver- 
glichen, welcher simmtlichen Messungen zu Grunde liegt. 
Es zeigte sich, dals die Theile dieses Stabes bei — 8° den 
Theilstrichen des Platinmeter bei 0° gleich waren. 

Zur Abmessung der gréfseren Abstainde diente ein 
finf Meter langer in Centimeter getheilter Holzstab mit 
einem in Millimeter getheilten Schlitten. Die Theile 
wurden nachtraglich ebenfalls mit Oertling verglichen. 
Dasselbe geschah mit den Theilstrichen der Papierscalen, 
welche zur Beobachtung kamen. 


Erdmagnetische Intensitat. 


Hr. Prof. Klinkerfues hatte die Giite, anzuordnen, 
dafs wihrend des Zeitraums der Beobachtungen magne- 


21 


tische Local-Einfliisse in der Sternwarte, wo die Varia- 
tions-Instrumente aufgehangen waren, vermieden wurden. 
Fiir die Beobachtung der letzteren bin ich Hrn. Dr. 
Riecke zu Dank verpflichtet. 

Beziiglich der Einrichtung des Bifilarmagnetometers 
nebst Hiilfsnadel verweise ich auf den Aufsatz Webers!): 
»Bestimmung der rechtwinkligen Componenten der erd- 
magnetischen Kraft in Gottingen von 1834—1853*. Den 
dermaligen Werth eines Scalentheils des Bifilarmagneto- 
meter fand ich nach dem Gaufs’schen Verfahren gleich 
0,000105 in Theilen des Ganzen. Man wird die einer 
Stellung 6 des Bifilar entsprechende Intensitét im Fol- 
genden durch 

T = 1,83846 (1 + 0,000105 . 0) 
erhalten. 

Absolute Messung. Das Trdgheitsmoment des Haupt- 
stabes war nach einer neuen Bestimmung, welche bis auf 
qou00 Mit einer friher von Weber ausgefiihrten tiberein- 
stimmte, in der wahrend beider folgenden Messungen herr- 
schenden Temperatur -+ 15° 

K = 42997 . 10° Millimeter? Milligramm. 

Das Torsionsverhaltnifs war == 0,01085. 

Die bei dem Schwingungsbogen p Scalentheile beob- 
achtete Schwingungsdauer + liefert die auf Null reducirte, 
da die Scale um 4125 Scalentheile vom Spiegel abstand, 


p = peer 2 
t (1 — 555 a55i) = (1 — 0,00000000028 . p”). 


War ferner wihrend der Schwingungsbeobachtungen 
die von einem bestimmten Punkt der Scale (auf welchen 
simmtliche Beobachtungen reducirt werden) an gezihlte 
mittlere Einstellung 0 des Bifilarmagnetometers beobachtet 
worden, so ist die beobachtete Schwingungsdauer mit 
1+2.0,000105.5 (vergl. oben) zu multipliciren. Wir 
setzen also 


1) = t (1 — 0,00000000023 . p? + 0,000052 . 0). 
1) Abh. d. Gott. Ges. 1855, Bd. 6. 


a7. 


22 


Nennen wir endlich M den Magnetismus, welchen der _ 
schwingende Stab an sich, d. h. in der ostwestlichen Lage, 
in der er nachher als Ablenkungsstab gebraucht wird, be- 
sitzt. Bei den Schwingungen kommt zu M ein Magnetismus 
der Lage hinzu, welcher fiir diesen Stab von Hrn. Weber 
gleich 780000 absoluten Einheiten bestimmt worden war. 
Sonach ist 

a? K 
7)? 1,01085 (A) 

Zum Zwecke der Ablenkungsbeobachtungen wurde der 
Stab M, ohne von seinem Platz entfernt zu werden, von 
einem drehbaren Lager gefafst und kann nun ostwestlich 
hingelegt werden. Er wirkt dabei auf eine kleinere Nadel 
(Hiilfsnadel) mit Spiegel, welche nérdlich und siidlich in 
gleichem Abstand vom Stabe an Senkeln aufgehangen wird, 
die von einem langen Messingstab an der Zimmerdecke 
herabhingen. Der ein- fiir allemal zu bestimmende halbe 
Abstand dieser Senkel von einander betrug bei der merk- 
lich gleichen Temperatur der beiden Bestimmungen 


R=150E70 Baas 


(M + 780000) T, = 


Das Correctionsglied mit ee ist durch das Liangenver- 


haltnifs 1:2 des Herne zur Hiilfsnadel nahe auf 
Null gebracht. Durch Ablenkungen aus zweiten Entfer- 
nungen war bestimmt worden, dafs der Ablenkungs- 
winkel @ in der Entfernung R ausgedriickt wurde durch 
Const 
tang qs (1+ Se). 

Der Abstand des Spiegels von der Scale, deren Stellung 
immer durch das unbenutzte Senkel gegeben war, betrug 
3015,0 Millimeter. 

Torstonsverhdltnifs der Hilfsnadel = 0,00241. 

Der mittlere Stand des Bifilar wahrend der Ablenkungen 
sey endlich wieder durch 0 bezeichnet, so setzen wir bei 
beobachtetem Ablenkungswinkel ¢ 


tang ¢) = 1(1 + 0,000105. 0) tang ¢. 


23 


Dann ist 
Mw... 1,00821 *, 
T, = — 10300 & 8 fo 
a oe 


Intensitaétsbestimmungen wurden am 19. und 22. August 
ausgeftihrt. Die Schwingungsdauer wurde jedesmal zum 
Anfang und zum Schlufs beobachtet. Man erhielt 


Dauer Bogen Bifilar Correction auf 

© Pp 6 kl, Bog. ii T 

Sec. | Sec. Sec. Sec. 
Aug. 19. 20,5709 282 Thstr. + 3,5 —0,0004 +-0,0038 26,5743 
20,5648 205 + 8,9 —0,0002 +0,0096 20,5742 

Mittel = 20,5742 Sec. 

Aug. 22. 20,5793 220 —1,5 —0,0002 —0,0015 20,5776 
20,5658 246 + 5,1 —0,00038 + 0,0055 20,5710 


Mittel = 20,5743 Sec. 


Die Ablenkungsbeobachtungen an der Hiilfsnadel, auf 
welche der Stab M in den beiden um 180° verschiedenen 
ostwestlichen Lagen ablenkend wirkte, ergaben an einer 
Scale, deren Mittelpunkt auf 770™™ war, 


Einstellungen 
Mm. Mm. @ 0) Po 
Aug. 19. Nérdl. 1250,48 207,25 4°54'32” +3,5 4° 54'38” 
Sid.  1210,55 167,84 4 5422 +62 4 5435 
Mittel = 4° 54’ 36” 
Aug. 22. Nérdl. 1247,06 202,84 4°54'47" —0O9 4°54’ 46” 
Siidl.  1229,33 185,62 4 5436 +0,5 4 5436_ 
Mittel = 4° 54’ 41”. 

Hieraus finden wir fiir den Nullpunkt des Bifilarmag- 

netometers die oben (S. 16) erwahnten Werthe 
Aug. 19. T, = 1,83860 
Aug. 23. T= 1,83832 
Mittel T, = 1,83846. 

(Auch der Magnetismus M des Hauptstabes wird in sehr 
guter Uebereinstimmung = 538630000 resp. 538710000 
- gefunden.) 

Aus dem Grade der Uebereinstimmung aller dieser 
Zahlen scheint zu folgen, dafs mit solchen Hilfsmitteln 


24 


eine Bestimmung der Horizontal-Intensitét bis auf einen 
Fehler von hochstens 0,1 Proc. unternommen werden kann. 


Absolute Widerstandsbestimmung. 


Ich werde immer die Messungen einer Art zusammen- 
stellen. Soweit es sich dabei um Operationen handelt, 
welche zu einer einzelnen von den vier ausgefiihrten ab- 
soluten Bestimmungen gehéren, sollen sie mit Ia, Ib, II 
und III unterschieden werden. 

Erdinductor. Derselbe ist in der Abhandlung Weber’s 
»Anwendung der magnetischen Induction zur Messung der 
Inclination* (Abh. d. Gott. Ges. 1853, Bd. 5, S. 53) be- 
schrieben worden. Die Windungsfliche wird daselbst zu 
392169300" angegeben. Nach einer Vergleichung des 
damals gebrauchten Maafsstabes mit dem Normalmeter ist 
1 Theil des ersteren = 1,00086™", also dndert sich die 
obige Zahl in 

S = 392840009", 


Das Galvanoskop (Taf. I Fig. 1 in } natiirl. Gréfse) be- 
steht aus einem Multiplicator von circa 250 Windungen 
3° starken Kupferdrahtes in 10 Lagen auf einen 100™™ 
breiten Holzrahmen gewunden. Die: cylindrischen Mag- 
nete des astatischen Nadelpaares sind je 170™™ lang, 
14"" dick und wiegen jeder nahe 2008. Der innere be- 
safs etwa 45 Millionen Einheiten Magnetismus, der dufsere 
2 Millionen weniger. (Hieraus folgt, dafs der Localein- 
flufs an dem etwa 5500™" entfernten Inductor héchstens 
den 100000. Theil des Erdmagnetismus betrug.) 

Die Magnete liegen mit zwei eingedrehten Nuthen in 
den Doppelgabeln eines Biigels, welcher an einem Tor- 
sionskreis mit Spiegel hangt und um den Maultiplicator 
herumgreift. Der obere horizontale Theil des Biigels ist 
verlangert und trégt an seinen Enden, im Abstand von 
je 100™ von der Mitte, zwei kleine verticale Stifte zum 
Aufstecken zweier der Axe nach durchbohrter cylindrischer 
Messinggewichte fiir die Bestimmung des Tragheitsmoments. 
Die Gewichte haben 28™ Durchmesser und eine Masse 


25 


von je 1008". Nach Entfernung des oberen Magnets kann 
man auch in der Mitte des Biigels ein Stiftchen befestigen 
und beide Gewichte iibereinander auf dasselbe stecken. 
Durch ein kleines, in der Figur nicht sichtbares, Lauf- 
gewicht wird der Schwerpunkt so regulirt, dafs das Auf- 
setzen der Gewichte die Stellung nicht Andert. 

Das Ganze hing mit einem 2,7™ langen, etwa 1"™ dicken 
Stahldraht an einem Balken der Decke und war gegen 
Luftstr6émungen sorgfaltig durch einen Kasten mit einge- 
setztem Planparallel-Glas geschiitzt. 


Trdgheitsmoment des Nadelpaares. 


Masse der Gewichte zusammen ==-199970™s™ 
Aeufserer Halbmesser derselben 13,955" 

Innerer - . 0,85"", 
folglich das Tragheitsmoment beider zusammen, bezogen 
auf ihre Axe, 


= 199970 a — 19500000 Millimeter? Milligrm. 


Abstand der Mittelpunkte der Gewichte von einander, 

wenn sie auf den 4ufseren Stiften steckten, 
199,824" bei 17°. 

Also gemeinschaftliches Trigheitsmoment in letzterer 
Stellung, bezogen auf den Aufhangedraht, bei 17° 
19500000 + 199970 . 99,912? = 2015700000 Mm.? Mgrm. 

und bei 22°,5 2016100000 , ae 

Die zusammengehérigen Schwingungsdauern wurden 
immer bei nahe gleichen Bogen gemessen, so dals eine 
Reduction unnéthig ist. Wo zwei Beobachtungen bei der- 
selben Belastung vorliegen, ist die eine immer vor, die 
andere nach der zweiten Belastung angestellt worden. 

Erste Bestimmung. a) Temperatur = 22°,5. Die Schwin- 
gungsdauern des Nadelpaares betrugen 
ohne Belastung 34,0771 und 34,0692; Mittel 34*°°,0731, 
mit Belastung an den Enden 568°°,8157. 
Daraus folgt das Tragheitsmoment bei 22°,5 


26 


34,0731" a BiG 
SE SIS; SLOTEI® « 2016100000 = 1132400000, 


oder bei 17° 1132200000 = K’. 

b) Um die etwaige Excentricitat des Schwerpunktes 
der Gewichte zu eliminiren, wurde jedes um 180° gedreht. 
Temperatur = 17°. 

Ohne Belastung 34,1486 34,1304; Mittel 34*¢°,1395, 

mit Belastung an den Enden 565°°,9060. 

Daraus K” = 1133400000 

Mittel K, =} (K' + K") = 1132800000 Millimeter? Mgrm. 

Zweite Bestimmung. Temperatur = 17°. Der obere 
Magnet wurde entfernt. Derselbe hat die Linge 169,97, 
den Halbmesser 6,95", die Masse 199939™8. Also be- 
tragt sein Tragheitsmoment 

199939 (*2T 4 S8°") — 483800000. 

Die Schwingungsdauer des iibrigen Theiles war 
Gewichte aufsen 17,3717 17,3720; Mittel 17°°*,3719. 
Gewichte in der Mitte Bee. 7154. 

Das Tragheitsmoment des Ganzen ist hiernach 


=o BTISAS 
K, = aeapigr a 7isqi + 1996200000 — 19500000 


-++ 483800000 = 1135700000 Millimeter? Milligrm. 
Nun unterliegt die erste Bestimmungsweise dem Kin- 
wande, dafs bis jetzt noch nicht festgestellt worden, ob 
die Torsions-Elasticitat eines Drahtes von seiner Belastung 
vollkommen unabhiangig ist. Dort bildete die Elasticitat 
aber den gré{seren Theil der Directionskraft. Legen wir 
aus diesem Grunde der zweiten Bestimmung das doppelte 
Gewicht bei, so wird das Trigheitsmoment bei 17° 
K = 1134700000 Millimeter? Milligrm. 
Davon kam etwaZ den Magneten, { den Messingtheilen 
za, so dafs fiir eine Temperatur O 
K = 1134700000 [1 + 0,000026 . (0 — 17)}]. 
Schwingungsdauer. Bei der Reduction auf unendlich 
kleine Bogen ist zu beriicksichtigen, dafs nur ein Theil der 
Directionskraft von dem Erdmagnetismus, der andere von 


27 


der Elasticitit des Drahtes herrthrt. Aus der Schwin- 
gungsdauer 16 Secunden der Suspension allein wird der 
erstere Theil fast genau gleich der Hiilfte des zweiten ge- 
funden. Danach berechnet sich aus der bei dem Schwin- 
gungsbogen « beobachteten Dauer ft diejenige ¢, fiir un- 
endlich kleine Schwingungen 

f, = (1 — 0,005 . a). 

Da t bei der Widerstandsbestimmung immer nahe 
= 34,4Secunden, der Scalenabstand = 4047 Scalentheile 
war, so findet man die Correction fiir den Bogen a Scalen- 
theile gleich wo 
ee TTT Secunden. 

Zu dieser, immer sehr kleinen Correction tritt diejenige 
aus dem Gange der Uhr. Die beobachteten Zeitraume 
sind mit 1 —0,00017 zu multipliciren, was auf 34,4 Sec- 
ergibt — 0,0059 Secunden. 

Bei den vier absoluten Messungen fanden sich zu der 
Nten Schwingung die in der folgenden Tafel angegebenen 
Umkehrzeiten, jede nach dem Gaufs’schen Verfahren aus 
acht bis zehn beobachteten Durchgingen durch die Ruhe- 
lage abgeleitet. Aus den nebeneinanderstehenden Zeiten 
folgen die hinter dem Verticalstrich stehenden Schwin- 
gungsdauern. Die Gréfse der zugehérigen Schwingungs- 
bogen, aus denen die héchstens 0,0003 Sec. betragende 
Correction auf unendlich kleine Bogen sich ergibt, kénnen 
unter der Bestimmung des logarithmischen Decrementes 
nachgesehen werden. 

Schwingungsdauer Mittel 


N. Zeit N, Zeit beob. Correct. corrigirt ite 


Ia, 4 33m 28,158 17 40m 56,165 | 84,4625° —0,00618 34,45645 44 soap, 
17 40 56,16 3948 24,36 | 34,4769 —0,0060 34,4709 °” 


Ib. 412 38,12 2021 14,06 | 34,4336 —0,0061 34,4275 34.4283 
12 16 38,51 2825 49,47 | 34,4852 —0,0061 34,4291 2 


Tl. 411 33,47 2020 44,40 | 34,4328 —0,0062 34,4266 34,4955 
1216 8,95 2825 19,84 | 34,4804 —0,0061 34,4243 “” 


Il. 3 9 21,28 1516 14,35 | 34,4222 —0,0061 34,4161 34.4140 
9 12 47,80 2119 40,82 | 34,4181 —0,0061 34,4120 ; : 


28 


Logarithmisches Decrement 1, bei unterbrochener Kette. 
Dasselbe wurde in bekannter Weise zusammen mit den 
vorigen Zeitbeobachtungen durch Ablesung der Umkehr- 
punkte genommen. Dabei war Sorge getragen, dafs die 
Bogen im Durchschnitt etwa ebenso grofs waren wie bei 
den Zuriickwerfungsbeobachtungen. Jeder Bogen in der 
folgenden Tabelle ist das Mittel aus vier benachbarten. 
Die Zahlen sind bereits auf unendlich kleine Schwingungen 
reducirt. 

Bedeutet am den mten, a, den nmten Bogen, so ist das 


Dampfungsverhiltnifs 
1 


K= (=) und 4, = log nat k. 


m am n an k Mittel 
Ia, 3 309,81 20 — 247,17 1,01201 = 
7 288,48 29 99°30 101099 9 eae ee 
17 255,81 32 ~~ -214.30 101189 ~4e =0,01187. 
Ih, 3 318,07. 90 “951,14 1,01309 
7 29816 94 93815 101381 & =1,01334 
11 283,29 98 925,64 101347 1, = 0,01395. 
15 968,72 -«-32—S«91.4,09 101348 
I. 3 38810 20 316,94 1,01199 
7 370,14 4 302,18 101200 & =1,01203 
11 35290 «28S :287,80 101207 1, =0,01196, 
15 386.47. «32 ~—«074,39 101207 
fil: ~8.> 33600 — 15 << 98he0 1,01387 a 
7 31893 19 269,87 101402 of POO 
11 301,73 93 ~——-:255,04 101411 “> = 0,01890. 


Zuriickwerfungsbeobachtungen. Der Abstand der Scale 
von der belegten Spiegelfliche betrug 4050,6™", wovon 
5,6™ durch Glasplatten dargestellt wurden. Das’ Bre- 


chungsverhiltnifs des Glases gleich 1,5 angenommen, ist 
5,6 : : : 
3 == 1,9" von obiger Zahl abzuziehen, um die Ablen- 
kung der Lichtstrahlen durch Brechung zu compensiren. 
Also ist 

r = 4048,7 Millimeter. 


29 


Eine an der Scale gemessene Schwingungsweite a bedeutet 
an einem Kreise vom Halbmesser Eins den Bogen A ') 
a a? a—0,00000000514: 
A= sogza(? =} sp978) = 8097,4 

Wahrend der Zuriickwerfungen wurde das Bifilarmag- 
netometer beobachtet und aus den graphisch dargestellten 
Ablesungen die Einstellung 5 (vgl. S. 21) fiir die Zeit 
jedes Inductionsstofses abgeleitet. 

Ich will den Beobachtungssatz Ia ausfiihrlich mittheilen. 
$, $, 8,8, sind die beobachteten Umkehrpunkte an der 
Scale; die Inductionsstéfse liegen vor s, und s;. Hinter 
dem Verticalstrich sind der grofse Bogen a=s,—s, und 
der kleine b= s,—s, gegeben, immer das Mittel aus zwei 
benachbarten Differenzen. Durch den Horizontalstrich ist 
die merklich eingetretene Constanz der Schwingungen an- 
gezeigt, die immer sehr bald eintrat, da man von der- 
jenigen, durch Vorversuche bestimmten Anfangstellung des 
Inductors ausging, bei welcher gleich der erste Ausschlag 
nahe den schliefslichen constanten Werth hatte. 


Ta. 
Bifilar Umkehrpunkte Bogen 
Oi) Sy So 83 S4 a b 
299,2 602,7 676,7 374,6 3877,5 228,1 

+ 5,0 302,4 605,8 679,1 376,4 875,50 280,30 
+40 +3,1 803,4 605,5 679,38 376,3 875,80 229,15 
+24 + 2,1 803,8 605,9 679,8 377,0 375,75 229,25 
+2,0 +1,7 304,2 606,2 679,8 376,9 375,60 229,25 
+1,5 +1,3 804,2 606,1 679,9 377,1 375,65 229,10 
+1,1 +0,7 304,2 606,0 679,9 376,8 375,70 229,05 
Mittel 6 = + 2,3 Mittel = 375,70 229,16 
T = 1,8389 Correction wegen Theilfehler =—4,15 —2,75 


— 0,0000000051 . a? = —0,26 —0,06 
Corrigirt 871,29 226,35. 


1) Wollte man noch Riicksicht darauf nehmen, dafs ein Drittel des Dre- 
hungsmomentes nicht dem Winkel sondern dem Sinus proportional 


1 setae 
ist, so wiirde ae anstatt foe nehmen seyn. Der Unterschied ist ver- 


288 


schwindend, 


30 


; ae 
226, = 
B= sat, ieee 0,027953. 


4 = log nat 4 = 0,49492. 


Ebenso wurden die anderen Satze erhalten und redu- 
cirt. Ich gebe im Folgenden gleich die Schwingungsbogen. 


Ib. II. IIL. 
a b 0) a b 0) a b 


7) 


373,60 227,85 |+-12,3| 374,00 228,55 j++5, 
3,45 7,90 12,2 4,05 8,50 5,10 8,05" 
3,55 8,06 12,2 4,20 8,50 5,25 8,25 


5,4. | 374,65 227,90 

5,9 

6,3 
8,75 8,15 12,3 4,25 8,50 6,7 5,30. 8,20 

7,2 

7,8 

8,9 


ey 


355. 8,00.| 12.5| 435 8,55 5.40 8,95 
3.55 8.05 | 133| 440 8.55 5.00 8,40 
365 7,85 5.30 8,30 
345 7,85 10,2 | 570 830 
360 8,20 | 11,5 | 5.75 °8.55 


WNNNNNNES 
\DROPNOWr OW 


4-2,3 | 373,57 227,98 |+12,5| 874,21 228,53 |+7,8 | 375,27 298,94 
—3,97 —2,74 —4,01 —2,68 —4,00 —2,71 
_ —0,26 —0,06 —0,26 —0,06 —0,26 —0,06 
369,34 225,18 369,94 225,79 371,01 225,47. 
A= 0,045613 A= 0,045686 A= 0,045819 
B = 0,027810 B = 0,027884 B = 0,027846 

1 = 0,49480 4 = 0,49375 1 = 0,49802 

T = 1,8389. T = 1,8409. T = 1,8400. 


VI, Berechnung des absoluten Widerstandes. 
Setzen wir diese Zahlen ftir A, B, 4, T, ferner die fir 
Ay, t), K und S in die Formel ein (8, 14) 


eo ees ye aA ( a 


K V2? +275 Vn? 33 +}? 


2 nak 
A a AB A a 
Va? +3,?/ A? +B’)? \ B 2 


so erhalten wir den absoluten Widerstand Inductor + Gal- 
vanometer fiir die vier Fee indem wir als Kin- 


heit den Widerstand 19° == -, oder kurz ei: etzen: 
Secunde 


; 31 


Bestimmung Ia Ib II II 
w= 38,9687 3,9937 3,9903 3,984g9 Exdquadrant | 


Secunde 
Der gréfste Unterschied dieser Zahlen entspricht einer 
Temperaturinderung der Drahtmassen um weniger als 2°, 
welche nicht controlirt werden kann. 


VII. Vergleichung des Widerstandes w mit Siemens’schen Etalons. 


Die beiden Etalons von je 4 Quecksilbereinheiten, mit 
No. 1135 und No. 1148 bezeichnet, waren bei den Tem- 
peraturen + 19°,4 resp. 18°,3 als richtig verbiirgt. Die 
Zunahme des Widerstandes in dem Neusilberdraht betrug 
auf 1° 0,0004 des Ganzen. MHiernach miifste das Ver- 
haltnifs bei gleicher Temperatur gewesen seyn 


No. 1143 
NegliBiaaial ae 


Ich fand durch Vergleichung mit dritten Widerstinden 

1,00050 1,00046 1,00055; Mittel = 1,00050. 

Die Differenz von obigem Verhaltnifs entspricht einem 
Temperaturfehler von nur 0°,15 und kann somit als Probe 
fir die Genauigkeit der Copien und der Vergleichungs- 
methode dienen. 

Da bei dem Beginn der Messungen die Etalons noch 
nicht vorlagen, so hatte ich selbst vier provisorische Neu- 
silberwiderstinde (ich will sie mit A, B, C, D bezeichnen) 
nahe gleich je 4 Siem. hergestellt, die bei der Bestimmung I 
zur Vergleichung mit dem Inductor dienten. Spiter wurden 
sie auf die inzwischen eingetroffenen Ktalons zuriickgefiihrt. 
Danach war ihr Werth bei 18°,85 
A=4,1021 B=4,0977 C=4,1095 D=4,0965 Siem. 

Zur Interpolation waren noch zwei Zehntel Siem. noth- 
wendig. Sie wurden aus zwei Stiicken Neusilberdraht ge- 
bildet, die in Kupferstifte eingeléthet zwischen den letz- 
teren je 325™" lang waren. Da sich ferner ergab, dafs 
3250™ desselben Drahtes bei + 12°,0 den Widerstand 
1 Siem. hatten, so stellen besagte Stiicke bei ++ 12°,0 rich- 


tige Zehntel vor. 


32 


Da die Kette Inductor + Galvanometer durch Hinzu- 
fiigen eines kleinen Ballastes von Kupferdraht, der ein- fiir 
allemal eingeschaltet blieb, auf nahe 4 Siem. erginzt worden 
war, so konnte zur Vergleichung ein Differentialgalvanometer 
angewandt werden. Dasselbe war dulserlich dem S. 24 be- 
schriebenen ahnlich. Um von thermischen Einfliissen ganz 
unabhingig zu seyn, dienten nur kurze, durch einen 
Weber’schen Magnet-Inductor nach der Multiplications- 
methode hervorgebrachte Stréme zur Vergleichung, welche 
durch die beiden Widerstande und die beiden Galvano- 
meterdrahte verzweigt wurden. Die Erwirmung durch die 
sehr schwachen kurzen Stréme ist jedenfalls ganz ver- 
schwindend; gleichzeitig aber haben auch zufallige ther- 
moelektfomotorische Krafte die bei einer tber einen gréfse- 
ren Raum ausgebreiteten Leitung unvermeidlich sind, gar 
keinen Hinflufs, da die Inductionsstréme an Richtung al- 
terniren. Das angewandte Verfahren, insbesondere auch mit 
Ricksicht auf den im Inductor entstehenden Extrastrom, 
habe ich in diesen Annalen Bd. 142, S. 418 ausfihrlich 
mitgetheilt und verweise auf den genannten Aufsatz. 

Die Aufstellung sémmtlicher Instrumente zeigt: sche- 
matisch Fig. 2 Taf. I. C ist: ein Stépseleommutator mit 
sechs Kupferplatten aus Hartgummi, massiv und sehr sorg- 
faltig gearbeitet. Daneben befanden sich fiinf solide Klemm- 
schrauben, welche durch Schieber leitend mit einander ver- 
bunden werden konnten. Wie die tibrigen Theile hiermit 
verbunden waren, zeigt die Figur an. J und G, Erdin- 
ductor und Galvanometer bilden die Kette, deren absoluter 
Widerstand bestimmt wird; diese wird durch Stdpseln bei 
(I) in sich geschlossen. Behufs der Vergleichung mit dem 
Siemens’schen Etalon wird (1) entfernt, dagegen stépselt 
man jetzt an den beiden (2). Dann ist also der Etalon E 
mit dem einen, die Kette JG mit dem anderen Zweig des 
Differentialmultiplicators D zusammen geschaltet. Um sie 
in Bezug auf diese Zweige zu vertauschen, brauchen nur 
die Stépsel bei (2) herausgezogen und bei (8) eingesetzt 
zu werden. M ist die Stromquelle, der Magnetinductor 


33 


(welcher wahrend der absoluten Messungen entfernt war). 
Die zu E oder JG@ hinzugefiigten Zelintel sind durch 0,1 
bezeichnet; durch Zuschieben und Festschrauben der Vor- 
reiber werden sie unwirksam. 

Die Nadeln des Galvanometers G wurden selbstver- 
stindlich wihrend der Vergleichung festgelegt. Dafs die 
Bewegung des Inductionsmagnets in M, der bekanntlich 
aus zwei mit gleichen Polen gegeneinandergesetzten Mag- 
neten besteht, keine Fernwirkung auf den Inductor aus- 
iibte, wurde besonders constatirt. 

Die Versuche zu detailliren ist tiberfliissig, da die 
Fehler der Vergleichung jedenfalls gegen diejenigen der 
absoluten Bestimmung nicht in Betracht kommen. Uebrigens 
ist das in der citirten Abhandlung S. 421 angezogene Bei- 
spiel eine der hier vorgekommenen Bestimmungen. 

No. Ia und Ib der absoluten Messungen gehéren zu 
einer zwischen ihnen vorgenommenen Vergleichung, und 
zwar mit den provisorischen eEtalons, da die Siemens’- 
schen damals noch nicht eingetroffen waren. If und II 
sind an anderen Tagen angestellt worden, wobei eine Ver- 
gleichung vorausging und nachfolgte. Die Versuche er- 
gaben den Widerstand w oder Inductor 4- Galvanometer 
gleich folgenden Zahlen in Siemens’schen Kinheiten: 


I. Temperatur der Etalons = + 15°,3. 
A + 0,0071 = 4,1034 Siem. 
B+0,0111 =4,1030 _ , Mittel 
C+ 0,0003 = 4,1034 , w = 4,1029 Siem. 
D+ 0,0113 = 4,1020 _, 


Anfang Schlufs In Siemens’schen Finheiten 


I. Temp. =+14°,8 -+15°,0 Anfang Schlufs Mittel 
(No. 1135) +0,1136 -+ 0,1108 | 4,1062 4,1038 4,1050 
(No. 1143) +0,1118 + 0,1089 | 4,1062 4,1036 4,1049 

w = 4,1049 Siem, 


LD Temp. =-+13°,8 +14°,2 
* (No. 1185) + 0,1002 -+ 0,1104 | 4,0915 4,1022 4,0968 
(No. 1143) +0,0980 -++ 0,1086 ; 4,0906 4,1019 4,0962 
w = 4,0965 Siem, 


Poggendorff’s Annal. Ergiinzungsbd. VI. 3 


34 


VIII. Resultate. 
Indem wir diese in Siemens’schen EKinheiten ausge- 
driickten Widerstinde mit denselben nach absolutem Maafse 
bestimmten (S. 31) vergleichen, erhalten wir 


I. 4,1029 Siem. = 3,9812 “““"" ; 1 Siem. = 0,9703. 


Sec. 
Il. 4,1049 , =3,9903 , ~  =0,972% 
II. 40965 , =3,9849 , » = 0,9728. 


Im Mittel also 
1 Siem. Quecksilber-Einheit = 0,9717 Erdquadrant *) 


Secunde 


Was das Verhiltnifs der British Association Hinheit 
zur Siemens’schen betrifft, so darf als zuverlassigster 
bis jetzt verdffentlichter Werth wohl derjenige angesehen 
werden, welchen Hr. Dehms aus einer von Hrn. Jenkin 
angestellten Vergleichung ableitet *), 

1 British Association Einheit = 1,0493 Siem. 

Hr. Dehms und Hr. Hermann Siemens hatten die 
Giite, auf meine Bitte eine neue Vergleichung anzustellen, 
wobei zunichst eine im Siemens’schen Laboratorium vor- 
handene British Association Einheit (No. 61) sich = 1,0473 
erwies. Da diese Vergleichung wegen Beschidigung der 
Kinheit in der Luft vorgenommen werden mufste, wird 
ihr keine entscheidende Bedeutung beigelegt. Ferner kamen 
die British Association Kinheiten der Herren Brix (No. 21) 
und Weber (No. 51) zur Vergleichung und ergaben voll- 
stindig tbereinstimmend mit der obigen Zahl den Werth 
1,0493. Vergleicht man dieses Zusammenstimmen mit den 
friiheren enormen Differenzen in den Angaben tiber Wider- 
standseinheiten, so lieyt darin ein sehr erfreulicher Beweis 
von dem Fortschritt auf diesem Gebiete der Messung °). 

Unter Benutzung der Zahl 1,0493 findet sich schliefslich 

1 British Association Kinheit = 1,0196 eteesae 

Secunde 


1) In dem Resultat 0,9705 (Gott. Nachr. 1870, S. 523) war ein Rechen- 
fehler untergelaufen. 


2) Diese Ann, Bd. CXXXVI, S. 404; Rep. Brit. Assoc. 1864. S. 349, 
3) Im 1. Heft 1873 dieser Annalen findet sich die Arbeit. 


? 


35 


d. h. diese Einheit wire danach um nahe 2 Proc. grdélser, 
als beabsichtigt wurde. 

Die elektromotorischen Krafte Daniell und Grove 
sind yon Ammann und mir = 11,71 resp. 19,98 Siem. 
Weber gefunden worden; sie haben also den absoluten 
Werth ') i : 
Daniell = 11:38. 190 on 

Secunde? 
cree ves =—49.20~ 10>, ats 
Die thermoelektromotorische Kraft Neusilber- Eisen ist in 
derselben Einheit = 2400000 fiir 1° Temperaturdifferenz 
der Léthstellen in mittlerer Temperatur. 


II, Bestimmung der optischen Constanten des 
Kupfervitriols; von Carl Pape. 


i iy friiheren Abhandlungen *) ist es versucht, den 
Zusammenhang zwischen den Axensystemen zu ermitteln, 
auf welche verschiedene physikalische Eigenschaften der 
Krystalle zu beziehen sind. Es hat sich ergeben, dafs 
das thermische mit dem chemischen Axensysteme stets 
zusammenfallt und gleichzeitig in allen Krystallsystemen 
auch als das natiirliche rechtwinklige krystallographische 
Axensystem anzusehen ist. Bei anderen physikalischen 
Eigenschaften findet eine. ahnliche einfache Beziehung der 
entsprechenden Axensysteme zu den genannten in dieser 
Allgemeingiiltigkeit nicht statt, obwohl iiberall eine tiber- 
haupt vorhandene Abhangigkeit zu erkennen ist, soweit 
vorliegende Beobachtungen ein Urtheil gestatten. 

Am meisten mafsgebend erweist sich bis jetzt das 
thermische Axensystem noch fiir die Richtung der Axen 
1) Vergl. diese Ann. Bd. CXLI, S..458, wobei zu bemerken, dafs, nach 

den erforderlichen Reductionen, die yon Ammann und mir gefun- 


denen Zahlen sehr nahe mit den Resultaten yon Waltenhofen’s 
iibereinstimmen. (Ann. Bd. CXXXIII, S. 478.) 


2) Diese Ann, Bd. 125, 133, 135. 


hy 


- 86 


der Warmeleitung und der optischen Elasticitét. Wir 
wissen, dafs in viergliedrigen, zwei- und zweigliedrigen und 
sechsgliedrigen Krystallen alle drei Axensysteme zusammen- 
fallen und dafs bei den zwei- und eingliedrigen wenigstens 
eine der Axen immer mit der krystallographischen Sym- 
metrieaxe gleiche Richtung hat, wihrend die beiden an- 
deren in der Symmetrieebene eine von vornherein nicht 
zu bestimmende Lage haben. Fiir die optischen Er- 
scheinungen lafst sich dies specieller dahin aussprechen, 
dafs entweder die optischen Axen in der Symmetricebene 
liegen, ohne dafs sich fir die gréfste und kleinste Elasti- 
cititsaxe eine bestimmte Richtung angeben lafst, oder dafs 
die Ebene der optischen Axen rechtwinklig zur Symmetrie- 
ebene liegt und bei den verschiedenen Krystallen bald die 
erste, bald die zweite Mittellinie mit der Symmetrieaxe 
zusammenfallt. 

Nur bei den ein- und eingliedrigen Krystallen kennen 
wir bis jetzt irgend eine Abhangigkeit der Richtung der 
Wirmeleitungsaxen oder der der optischen Elasticitaét von 
den Krystallaxen nicht. Es ware nicht unmdglich, dafs 
sie dennoch vorhanden und nur deshalb nicht erkannt 
wire, weil die schiefwinkligen Axen, auf welche man die 
Krystalle dieses Systemes zu beziehen pflegt, dem jedes- 
maligen Beditirfnisse entsprechend, mehr oder weniger will- 
kithrlich gewahlte sind und ihre Berechtigung in keinerlei 
physikalischen Griinden, sondern héchstens darin finden, 
dafs sie eine tibersichtlichere Darstellung der verschiedenen 
Flachenformen gestatten. Denkbar wiire es, dafs auch hier 
eine gewisse Gesetzmialsigkeit hervortriite, wenn der Unter- 
suchung das mit den chemischen Axen zusammenfallende 
thermische Axensystem zu Grunde gelegt wiirde, da das- 
selbe auch in krystallographischer Beziehung den Be- 
dingungen entspricht, welche man als charakteristisch fiir 
das natiirliche rechtwinklige krystallographische Axen- 
system annimmt. Die Mdéglichkeit, dafs unter diesen Um- 
stinden sich wenigstens eine Beziehung &hnlich der im 
zwei- und eingliedrigen Systeme herausstellen kénnte, 


37 


miifste um so eher zugelassen werden, als sich sowohl 

beim Kupfervitriol, wie bei dem ebenfalls 1-+ 1 gliedrigen 

Axinit neben den eingliedrigen auch zweigliedrige Formen 

zeigen, sobald diese Krystalle auf rechtwinklige Axen be- 

zogen werden, wenn auch die Symmetrie des 2 -+ 1 glie- 
drigen Systemes sich nicht herausstellt. *) 

Aus diesen Griinden schien es mir interessant zu seyn, 
fiir den einzigen Krystall dieses Systemes, bei dem die 
zusammenfallenden thermischen, chemischen und krystallo- 
graphischen Axen ihrer Lage nach bekannt sind, den 

Kupfervitriol, unter Beriicksichtigung der vorhandenen An- 

gaben iiber die optischen Constanten dieses Salzes, nach 

einer solchen Gesetzmafsigkeit zu suchen. Bei genaucrer 

Priifung dieser Beobachtungen ergab sich aber sofort, dafs 

sie bei grofser Diirftigkeit wenig Vertrauen erweckend 

sind und fiir den ausgesprochenen Zweck sich nicht ver- 
werthen lassen. Sie enthalten aufser der Bemerkung, dafs 
der Krystall optisch negativ sey, nur Zahlenwerthe fiir 

den gréfsten und kleinsten Brechungsexponenten und im 

Uebrigen nur eine Schitzung des Winkels der optischen 

Axen, der Lage ihrer Ebene und der Richtung einer der 

Axen. Diese Angaben wiederholen sich iiberall in genau 

derselben Weise”) und differiren hier und da nur in sofern, 

als der Eine sagt, die Axen fiir die verschiedenen Farben 
gehen nicht merklich auseinander *), der Andere dagegen 
behauptet, dafs sie ziemlich stark divergiren.‘) Die 

Schitzungen und auch die Angabe, dafs die Lage der 

optischen Axen fiir die verschiedenen Farben wenig ab- 

weicht, sind auf Beer zuriickzufiihren. Die Zahlenwerthe 

1) Diese Ann. Bd. 133, S. 383. 

2) Beer, diese Ann. Bd. 82, S. 63 und Kinl. in d. hiéhere Optik; 
Grailich in der Uebersetzung von Miller’s Krystallographie; 
Descloiseaux de Vemploi des propriétés optiques biréfringentes en 
Minéraloyie; Schrauf, die Revision der vorhandenen Beobachtungen 
an krystall, Kérpern von A. Weiss und A. Schrauf in den Abh. 

~ d. Wiener Akademie XXXIX. 1860. 

3) A. a. O. bei Beer, Grailich, Schrauf. 


4) Descloiseaux a, a. O. 


38 


der beiden Brechungsexponenten riihren dagegen, wie auch 
gewoéhnlich bemerkt wird, von Brewster her. Em Auf 
satz A table of refractive Densities computed from Dr. 
Brewster's Experiments in dem 1827 erschienenen 22. 
Bande des Quarterly Journal of Science, Literature and the 
Arts enthalt nur diese Zahlen und die Bemerkung, dals 
sie einer, 1813 zu Edinburgh erschienenen Publication 
Brewster’s in dem Treatise on philosophical Instruments 
entnommen seyen. Unter Beriicksichtigung der Zeit, in 
welcher sie ermittelt sind, diirften aber auch diese Zahlen 
mit Vorsicht aufzunehmen seyn und somit die simmtlichen 
Angaben tiber das optische Verhalten des Kupfervitriols 
unbrauchbar erscheinen. 

Sollte der beabsichtigte Versuch nicht anfgegeben 
werden, so mufste zu der besonderen Bestimmung der 
optischen Constanten des Kupfervitriols geschritten werden, 
und ich habe mich dazu entschlossen, da die Kenntnils 
derselben schliefslich auch an und fir sich von Interesse 
ist. Die vorliegende Abhandlung enthilt die Resultate 
dieser Untersuchung und beschiaftigt sich ausschliefslich 
damit, da aus denselben leicht zu tibersehen ist, dafs fiir 
die gesuchte gesetzmalsige Beziehung zwischen den Axen 
der optischen Elasticitét und den thermischen Axen keinerlei 
Anhalt gewonnen werden kann. 

2. Um die Richtung der optischen Axen sowie die 
drei Hauptbrechungsexponenten zu bestimmen, muls bei 
Krystallen des 1-+- 1 gliedrigen Systemes im Allgemeinen 
zunichst die Ebene der optischen Axen ihrer Lage nach 
ungefahr bekannt seyn und darauf mittelst eines aus dem 
Krystalle geschliffenen Prismas, dessen brechende Kante 
senkrecht zu dieser Ebene steht, der mittlere Brechungs- 
exponent angenahert ermittelt werden. Darauf ist eine 
Platte aus dem Krystalle zu schleifen, deren parallele 
Flachen rechtwinklig zu der ersten Mittellinie stehen, und 
an derselben der Winkel der scheinbaren optischen Axen 
zu messen, sowie die Lage beider zu der dem Beobachter 
zugekehrten, nach ihrer Lage am Krystalle bekannten 
Flache und noch zweien an der Platte vorhandenen natiir- 


39 


lichen Krystallflichen. Aus diesen Beobachtungen und 
dem zuerst gefundenen mittleren Brechungsexponenten 
lafst sich dann die Richtung der wahren optischen Axen 
ableiten. Nach diesen Resultaten sind darauf Prismen an- 
zufertigen, deren brechende Kanten den drei Elasticitits- 
axen parallel laufen, und an ihnen die drei Brechungs- 
exponenten zu beobachten. Da jedes richtig geschliffene 
Prisma zwei Brechungsexponenten liefert, bei drei Prismen 
jeder also doppelt bestimmt ist, so besitzt man im Vergleiche 
beider das Mittel, zu priifen, ob die urspriingliche Be- 
stimmung des mittleren Brechungsexponenten hinreichend 
zuverlassig ist, oder nicht. Im letzteren Falle wiirde man 
mit dem Mittel aus seinen zuletzt erhaltenen Werthen die 
wahren optischen Axen von Neuem berechnen und nach 
dieser Rechnung neue Prismen schleifen miissen. 

In dieser Weise ist auch fiir den vorliegenden Fall die 
Untersuchung ausgefiihrt, nur habe ich die directe ange- 
naherte Bestimmung des mittleren Brechungsexponenten 
unterlassen und mich damit begniigt, statt dessen das 
Mittel aus den von Brewster angegebenen Werthen des 
gréfsten und kleinsten Brechungsexponenten zu benutzen, 
in der Voraussetzung, dafs dasselbe zum Zweck der ersten, 
ungefahren Orientirung hinreichend genau sein wiirde. 
Durch die weiteren Beobachtungen hat sich dieser Weg 
als schr zweckmifsig erwiesen, indem die so gewonnene 
Zahl zufallig mit dem wirklichen Werthe des mittleren 
Brechungsexponenten fiir eine mittlere Farbe tibereinstimmt, 
wihrend fiir den gréfsten und kleinsten Exponenten andere 
als die Brewster’schen Zahblen gefunden sind. 

Die Krystallplatten, an denen die Lage der optischen 
Axen ermittelt werden sollte, wurden nach der vorlaufigen 
Orientirung so geschliffen, dafs ihre beiden parallelen 
Flachen méglichst rechtwinklig zur ersten Mittellinie zu 
liegen kamen und beide Ringsysteme deutlich zu sehen 
waren, Unter Bezugnahme auf die im 133. Bande dieser 
Annalen auf Tafel IJ gegebenen Zeichnungen der Kupfer- 
vitriolkrystalle liegt die eine dieser Flachen, die in der 


40 


Folge mit f bezeichnet wird, rechts oben, wenn bei ver- 


ticaler Stellung der Axe der Zone rmé die Flache p (11 1) 
dem Beobachter zugekehrt ist und r rechtwinklig zur 
Projectionsebene steht. Von den beiden optischen Axen 
liegt dann die mit O, bezcichnete unten rechts, die andere 
0, oben links von f. Die Zeichnung Fig. 3, Taf. I. zeigt 
in Form einer Kugelconstruction mit Angabe der ent- 
sprechenden scheinbaren optischen Axen O, und 0, an- 
deutungsweise die gegenseitige Lage der Axen und der 
zur Bestimmung benutzten Flachen gp, ¢, m, wie sie sich 
bei einer der benutzten Platten herausgestellt hat. Ks 
wurden gerade diese Flichen p, t, m gewihlt, weil sie die 
einzigen waren, welche sich an den wenigen zur Unter- 
suchung sonst tiberhaupt geeigneten Krystallen als hin- 
reichend spiegelnd erwiesen und dabei auch eine fir die 
Rechnungen vortheilhafte Lage besafsen. 

Als Mefsinstrument ist das von mir bereits vielfach 
benutzte, ungemein vielseitig verwendbare kleine Mey er- 
stein’sche Spectrometer mit dem zu goniometrischen 
Messungen beigegebenen Krystalltriger gebraucht. Bei 
der Moéglichkeit, das Beobachtungsfernrohr nach Belieben 
mit dem drehbaren Theilkreise, oder dem Fulse des In- 
strumentes fest zu verbinden, geniigte esallen Anforderungen, 
die bei dieser Untersuchung an ein Melsinstrument zu 
stellen sind, wenn man, was in diesem Falle geniigend 
erschien, sich mit einer Genauigkeit der Ablesung bis auf 
Minuten begniigt, die neuerdings einfacher und in erhéhtem 
Mafse durch Anbringung eines zweiten Nonius gesichert 
war. Das Beobachtungsfernrohr mu{ste hier, wie frither 
bei der Bestimmung der thermischen Axen umgekehrt an- 
gewandt werden, so dafs das Objectiv dem Beobachter 
zugekehrt war und als Ocular diente. Es war das er- 
forderlich, weil die nattirlichen Flachen nur so scharfe 
Spiegelbilder der als Visirobjecte benutzten Lothe geben. 
Aber auch ganz abgesehen hiervon war diese Vorkehrung 
durchaus néthig, um die nie sehr grofsen Krystallplatten 


4] 


tiberhaupt benutzen und mit miglichster Scharfe auf die 
optischen Axen, die Mittelpunkte der Ringsysteme, ein- 
stellen zu kénnen. Platten von so bedeutender Ausdehnung, 
wie sie erforderlich seyn wiirden, um bei gewohnlicher 
Richtung des Fernrohres nur einen der Ringe zu sehen 
und den Mittelpunkt sicher zu erkennen, waren nicht her- 
zustellen, da das Innere grofser Krystalle nie durchweg 
klar ist. Bei den benutzten Platten, deren Schliffflichen bei 
einer Dicke von ungefahr 2,5 bis 3" eine Ausdehnung von 
nur etwa 4 zu 10" hatten, war das Innere durchweg klar, 
spiegelten die natiirlichen Flaichen gut und konnte cin sehr 
scharf begrenztes System von 4 bis 6 Ringen gleichzeitig 
tibersehen werden, sobald auf die optische Axe eingestellt 
war, und eine bedeutend gréfsere Zahl ging beim Drehen 
des Krystalles durch das Gesichtsfeld. 

Beim Beobachten der optischen Axen wurde das ein- 
fallende Licht durch ein Nicol’sches Prisma _polarisirt 
und ging nach seinem Austritte aus dem Fernrohre durch 
eine, unmittelbar vor das als Ocular dienende Objectivglas 
angebrachte Turmalinplatte ins Auge. 

Nach Feststellung der Lage beider Schliffflichen unter 
einander und zu den natiirlichen Flichen wird der schein- 
bare Winkel der optischen Axen fiir die beiden Fille be- 
stimmt, dafs einmal die eine und dann die andere Schliff- 
fliche dem Beobachter zugekehrt ist. Hiernach ist die 
Neigung der scheinbaren optischen Axen gegen das Loth 
der dem Beobachter zugewandten Schilifffliche zu ermitteln. 
Zu dem Zwecke wird die Platte so gerichtet, dafs diese 
Flache senkrecht steht und die betreffende optische Axe 
gesehen werden kann. Das erstere ist der Fall, wenn 
den, nach einem in der Gesichtslinie angebrachten Lothe 
lL parallel gerichteten Parallelfiiden des Fernrohrs ein 
zweites Loth 1, parallel von der Fliche gespiegelt wird. 
Auf das Loth J, wird das Fernrohr eingestellt, darauf 
durch eine Drehung des Krystalltriigers die optische Axe 
und durch passende Verinderung des horizontal verschieb- 
baren Aufhingepunktes des Lothes /, dessen Spiegelbild 


42 


an dieselbe Stelle gebracht. Bei dem Abstande beider 
Lothe vom Krystalle von 3 bis 4" kann diese Hinstellung 
sehr genau bewirkt werden. Nach Entfernung des Kry- — 
stalles wird der Theilkreis mit dem daran befestigten Fern- 
rohre gedreht, bis das Loth 1, direct zu sehen ist und auf 
dieses eingestellt. Aus dem Drehungswinkel « ergiebt 
sich dann der Winkel 9 zwischen der Flachennormale und 
der scheinbaren optischen Axe: 


eo ceortae 


Zur Bestimmung des Winkels ¢ zwischen einer optischen 
Axe und dem Lothe einer der nattirlichen Flachen wird 
zunichst das Fernrohr mit dem Fulse des Instrumentes 
fest verbunden, darauf die Platte so befestigt, dafs die 
optische Axe eingestellt werden kann und gleichzeitig: die 
natiirliche Flache vertical steht, also bei einer Drehung 
des Theilkreises ein Loth den vertical gestellten Faden 
des Fernrohres parallel spiegelt. Nachdem das Fernrohr 
auf die optische Axe und ein Loth J, eingestellt ist, wird 
die Platte mit dem Kreise um einen Winkel 6 gedreht 
bis ein zweites Loth /, von der nattirlichen Flache an der 
Stelle reflectirt erscheint, auf welcher vorher J, zu sehen 
war. Hierauf wird das Fernrohr an dem Kreise befestigt, 
auf 1, eingestellt und der Winkel y gemessen, um welchen 
es gedreht werden mufs, bis das direct gesehene Loth lI, 
eingestellt ist. Fir unverinderte Lage der verticalen 
Drehungsaxe des Instrumentes wihrend beider Beobach- 
tungen muls durch besondere Vorkehrungen gesorgt sein. 
Aus ( und y ergiebt sich dann der gesuchte Winkel 


y= 6+(90— 5), 


wobei das positive Vorzeichen gilt, wenn das Loth 1, 
beim Einstellen auf 1, sich auf derselben Seite befindet, 
wie die Krystallfliche, von der es zur Bestimmung des 
Winkels £ gespiegelt beobachtet wird; befindet es sich 


aber auf der entgegengesetzten Seite, so gilt das negative 
Zeichen, 


env 
43 


3. In dieser Weise ist die Richtung der optischen 
Axen an zwei verschiedenen Platten, zunaichst unter An- 
wendung weilsen Lichtes, also fiir eine mittlere Farbe be- 
stimmt. Bei der Kleinheit des Durchmessers von nur 
etwa 1°,5 sowie der dulserst scharfen Abgrenzung des fast 
schwarzen inneren Ringes und des in seiner Mitte liegenden 
Theiles des schwarzen Biischels war die Einstellung auf 
die Mitte der Ringe sehr genau méglich. 

Die folgende Tabelle enthalt die Resultate, welche an 
den mit 1. und 2. bezeichneten Platten gewonnen sind. 
An der ersteren sind die Messungen fiir beide Schliffflachen 
angestellt, um bei dem nicht vollstandig erreichten Parallelis- 
mus derselben eine Kontrolle zu erméglichen. In Bezug 
auf die Bezeichnung sey noch bemerkt, dafs die angegebenen 
Winkel die der Normalen sind und dafs die Buchstaben, 
durch welche die Durchschnittspunkte der Flachennormalen, 
oder der scheinbaren optischen Axen mit der Constructions- 
kugel bezeichnet sind, einen tibergesetzten Strich erhalten 
haben, die ersteren sobald sie mit der Krystallaxe + A auf 
derselben Seite der dazu senkrechten Axenebene BC liegen, 
die letzteren sobald sie bei der Beobachtung zu der, der 
Flache f parallelen, mit F bezeichneten Schlifffliche aus- 
getreten sind. 

Krystal] 1. Krystall 2. 
lache F. Flache /f. 
93° 7,24 0, OF — 93°.30',82 
602 53,22 — Orf 2 on. 16,12 


Flache f. F 
0, 
F 
F 54.51,56 O,f 41.45,53 
m 
m 
£ 


0,0, 93928571 0, 
Of? ~61 258,47.” -0, 
0,f 49.4686 0, 
0O,m 122.55,08 O,p 31.45,86 
0; 96. 3,18 O,t  70.46,64 


O,m 81.11,36 

OP eeh63432,56 

ft Oereid oo Opt 118.17,49 ft 885 74,95 

fm 32. 0,85 Ft 80.40,92 fp -72.13,72 
Fm 150.16,66. 


Die Winkel pé und tm, deren Kenntnils fiir die weiteren 
Rechnungen ndthig war, sind ersterer aus bekannten 


44 


Messungen entnommen, letzterer besonders an einem guten 
Krystalle gemessen. Die in der Folge benutzten Werthe 
sind: 

pt 52° 20',00 

tm 122. 44,72. 


Die Neigung der nicht vollkommen parallel erhaltenen 
Flachen f und F zu kennen, war nicht erforderlich, um 
aber beurtheilen zu kénnen, in welchem Grade der Pa- 
rallelismus erreicht war, ist der Winkel fF bestimmt, aller- 
dings ohne Riicksicht auf die Lage der Flichenkante, und 
er hat sich ergeben 


fiir Krystall 1 zu 177° 24',88 
* Sua ak 10 20. Ode 


Ferner ist die Dicke der Platten fiir ihre Mitten gemessen 
und gefunden: 

1, 2™™,43 

> ieee naar 


Aus den obigen Beobachtungen folgt nun die Lage 
der wahren optischen Axen 0, und 0, und ihrer Ebene, 
wenn der mittlere Brechungsexponent bekannt ist. Als 
solcher wurde, wie schon erwihnt, das Mittel aus den 
Brewster’schen Zahlen fir den grdfsten und kleinsten 
Brechungsexponenten eingefiihrt. Die beiden letzteren 
sind 1,552 und 1,531, das Mittel also 1,542. Wird der 
Schnittpunkt der Ebene der optischen Axen mit der Ebene 
pt auf der Constructionskugel mit @Q bezeichnet, so er- 
giebt sich: 


Krystall 1. 


Krystall 2. 


Blache f. Flache F. Flache /f. 
0,0, 56° 0,00 56° 5',26 56° 2.00 
Gd 88-1900 88. 4,00 88 . 18,50 
0,t  76.29,50 76. 40,00 76 . 51,00 
tQ 75 . 38,40 75 . 55,00 75 . 48,50 
tQo, 84.53,25 84. 52,50 85 . 35,00 


45 


Mittel fiir Krystall 1. 
0, 02 56° 2',63 
o,t 88. 8,50 
o,t 76 . 34,75 
tQ 75 . 46,70 
tQo, 84.52,88 


Als Mittel aus den Beobachtungen an 2 und dem 
Mittel bei 1 ergiebt sich schliefslich: 
0; 02 56° 2',32 
0, t 88 . 13,50 
0,t 76 . 42,88 
tQ 75 . 47,60 
EO OP 81308 


Aus diesen letzteren Zahlen folgt dann weiter: 
0, 0 = 45° 20’, 25 
und fiir die Lage . hiernach richtig ppanlitines Fliche . 
f oder der ersten Mittellinie: 
fp 72° 52’,33 
ft 81. 31,10 
fm 43.41,00 
Fir einen Krystall mit richtig geschliffener Flaiche f 
stellt Fig. 4 Taf. I in den ausgezogenen Linien die gegen- 
seitige Lage der Axen und der Flaichennormalen auf der 


Constructionskugel dar. 

Die gewonnenen Zahlen kénnen mit gréfster Anniherung 
fiir Licht von der Brechbarkeit der Fraunhofer’schen 
Linie E als richtig angesehen werden, da aus den weiteren 
Beobachtungen hervorgeht, dafs die einzige hier nicht 
direct beobachtete Gréfse, der mittlere Brechungsexponent 
1,542 bis auf eine Einheit in der dritten Decimale mit 
dem aus den Versuchen fiir die Linie E abgeleiteten tiber- 
einstimmt. 

Die Angaben Beer’s') tiber Winkel und Lage der 
optischen Axen, wie ihrer Ebene kénnen danach nur auf 


1) A. a. O~ 


46 


ganz oberflachlicher Schitzung beruhen. Denn wahrend 
angegeben wird, dafs der Winkel der optischen Axen cc. 
45° sey, die mit 0, bezeichnete Axe nahezu parallel der 
Kante zwischen p und ¢ laufe, also fast rechtwinklig gegen 
die Ebene pf gerichtet sey und dafs die Ebene beider 
Axen nahezu durch den Pol von p gehe, ergeben sich 
hier fiir die entsprechenden Winkel die Werthe: 

0; 0» 56° 2',32 statt cc. 45° 

0, O10. 26590: 0 

pQ 28's OkgOO = cag agp 

tO 0,. C855 1B 04 Bye Gao 
also Differenzen von 5 bis 23 Graden. 

4. Zu der hiernach auszufiithrenden Bestimmung der 
drei Hauptbrechungsexponenten kénnen zwei Wege einge- 
schlagen werden. Entweder werden alle drei an Prismen, 
deren brechende Kanten den drei Elasticititsaxen parallel 
sind, aus der gemessenen Ablenkung eines Lichtstrahles 
direct ermittelt, oder es wird in dieser Weise nur der 
mittlere Brechungsexponent bestimmt und die Werthe der 
iibrigen unter Benutzung seines Werthes aus Messungen 
einzelner Ringdurchmesser abgeleitet, wie dies z. B. Miitt- 
rich bei seiner Untersuchung der optischen EHigenschaften 
des weinsteinsauren Kali-Natrons?) gethan hat. Da aber 
zur Ermittelung des mittleren Brechungsexponenten ein 
Prisma jedenfalls hergestellt werden muls und dieses, wenn 
es richtig geschliffen ist, schon zwei Brechungsexponenten 
liefert, im Nothfalle also zwei Prismen zur Bestimmung 
aller drei Gréfsen geniigen wirden, und da aufserdem die 
Ableitung der Resultate aus solchen Beobachtungen eine 
einfachere ist, so wurde diese Beobachtungsart gewahlt. 
Es war die Absicht, woméglich drei Prismen zu erhalten, 
von denen jedes seine brechende Kante einer anderen 
Elasticitétsaxe parallel hatte und in denen der Lichtstrahl 
fir das Minimum der Ablenkung sich so bewegte, dafs 
jeder Brechungsexponent doppelt bestimmt werden kénnte. 
Die Uebereinstimmung je zweier solcher Werthe und des 

1) Diese Ann. Bd. 121. 


AT 


mittleren Brechungsexponenten mit dem vorher benutzten 
Werthe wiirde dann ein geniigender Beweis fiir die Zu- 
verlissigkeit der obigen Resultate seyn. 

Um diese Prismen schleifen zu kénnen, mufste aus den 
gefundenen Werthen und dem brechenden Winkel, der 
ihnen gegeben werden sollte, die Lage ihrer Flachen gegen 
die natiirlichen Krystallflachen berechnet werden. Es wurde 
der brechende Winkel von 45° gewahlt, um mit dem am 
leichtesten herzustellenden gelben Natronlichte beobachten 
zu kénnen. Gréfser durfte der Winkel nicht seyn, da die 
Dicke der durchstrahlten Schicht sonst leicht zu grofs 
wird und dies gelbe Licht nicht mehr durch den Krystall 
dringt, selbst wenn zu seiner Erzeugung, wie bei diesen 
Versuchen, eine Wasserstofiflamme benutzt wird. 

Bei unverinderter Richtung der, einer Elasticititsaxe 
parallelen brechenden Kante kénnen zwei Prismen herge- 
stellt werden, welche die Bedingung erfillen, dafs der 
Strahl fiir das Minimum der Ablenkung einer der beiden 
anderen Elasticititsaxen parallel lauft. Im Ganzen wiirden 
also sechs hier brauchbare Prismen angefertigt werden 
kénnen, die zusammen fiir jeden Brechungsexponenten vier 
besondere Bestimmungen lieferten. Da aber nur drei dieser 
Prismen hergestellt werden sollten und es von vornherein 
nicht zu entscheiden war, welche von den sechs die fiir 
das Anschleifen vortheilhafteste Lage ihrer Flichen zu den 


nattirlichen Krystallflachen p, ¢ und m haben wiirden, 
wurden sie simmtlich berechnet, um zwischen ihnen wahlen 
zu kénnen. Die folgende Tabelle enthalt die Resultate 
dieser Rechnung, die Winkel zwischen den Normalen der 
mit I und II bezeichneten Prismenflichen und denen der 
Flachen p, t, m. Am Ende jeder Columne ist aulserdem 
angegeben, welche beiden der drei Brechungsexponenten 
a, 8 und y sich mit dem betreffenden Prisma bestimmen 


lassen. 


48 
i. 2. 3. 


Brechende Kante parallel der Brechende Kante parallel Brechende Kante parallel 
mittleren Elasticitatsaxe. der ersten Mittellinie, der zweiten Mittellinie. 


Weg des Lichtstrahles fir Weg des Lichtstrahles fiir Weg des Lichtstrahles fiir 


das Minimum der Ab- das Minimum der Ab- das Minimum der Ab- 
lenkung parallel der lenkung parallel der lenkung parallel der 
a b a b a b 
1. Mittel- 2. Mittel- 2. Mittel- mittleren mittleren 1. Mittel- 
linie. linie. linie. El. - Axe. El. - Axe. linie. 


Im 57°50',50 52°48',50 56°19',50 114°18',67 105°42’,80 153° 28',50 
Ip 52.48 ,00 133.39 00 162.45 00 88. 1,50 62.20,50 96. 53 ,20 
It 77.26,50 98. 0,80 124.2650 35.4600 18.22,00 76.30 ,50 


IIm 143.29 00 92.55,67 95.47,80 46.54,00 34.30,00 63.49 ,33 

Ip 86.32,10 23.43,00 49.23,50 1384.24 ,00 104.43 ,80 64.54 ,33 

Ut 93. 9,80 75.22,80100. 0,50 166.49,00 146.43 ,00 59.36, 00 
B, 7 a, a, p OY a7 By Y- 


Am leichtesten und sichersten herstellbar erwiesen sich 
hiernach die Prismen 1%, 1° und 3* und ihre Anfertigung 
wurde mit grofser Sorgfalt unternommen. Dalfs es trotzdem 
nicht gelang, Winkeldifferenzen, in einem Falle bis 4°, zu 
vermeiden, darf bei der bekannten Schwierigkeit, Krystalle 
aus freier Hand zu schleifen, nicht wundern. Nun wiirde 
eine gréfsere Uebereinstimmung zwar immer sehr erwiinscht 
seyn, sie ist aber in diesem Falle durchaus nicht erforderlich. 
Denn berechnet man z. B. unter Zugrundelegung der spiiter 
ermittelten Werthe des gré{sten und kleinsten Brechungs- 
exponenten und der Gleichung der Elasticitiits-Oberfliche, 
die sich in diesem Falle von einer Kugel nur sehr wenig 
unterscheidet, fiir den durch die gré{ste und kleinste Elasti- 
citits-Axe gehenden Hauptschnitt den Werth des Brechungs- 
exponenten, welcher einem, mit der gréfsten Axe einen 
Winkel von 4° einschliefsenden Leitstrahle entspricht, so 
findet man eine Zahl, die sich von dem kleinsten Brechungs- 
exponenten erst in der vierten Decimale um etwa 1} Ein- 
seiten unterscheidet. Nach den Beobachtungen zeigt sich 
aber, in Folge der im Uebrigen vorhandenen Fehlerquellen, 
namentlich wohl der nie vollkommen gleichen physikalischen 
Beschaffenheit der verschiedenen Krystalle, schon die dritte 


Decimale veranderlich. Aufserdem tritt die gréfste beobach- 
tete Winkeldifferenz nur einmal auf und fallt dabei nicht 
ganz in so ungiinstigem Sinne, wie es eben des Beispiels 
wegen angenommen ist. 

Um ein Urtheil tiber den Grad der erreichten Ueber- 
einstimmung zu erméglichen, sind in der folgenden Tabelle 
die gemessenen Winkel mit den berechneten zusammen- 


gestellt: 


Til 


Berechnet 
57° 50',50 
52 . 48,00 
17 . 26,50 


86 . 32,10 


45. 0,00 


Berechnet 


52° 48',50 


98. 0,80 
92. 55,67 
75 . 22,80 
45. 0,00 


Berechnet 
105° 42',80 
61. 20,50 
34 . 30,00 
104. 43,80 
33 . 17,00 
45. 0,00 


49 


Prisma 1+. 


Beobachtet 
56° 14',35 


54. 44,14 


76. 1,45 


82. 13,05 


44. 50,48 


Prisma 1°. 


Beobachtet 
52° 37',43 


96 . 54,27 
91. 30,00 


73 . 43,72 
49. 3,87 


Prisma 3°’. 


Beobachtet 

108° 37',98 
60 . 57,83 
34. 11,83 

103. 6,11 
34 .31,46 
42, 27,09 


Poggendorff’s Ann. Erganzungsbd. VI. 


Differenz 


— 1° 36,15 


+1.56,14 


— 1. 25,05 
— 4. 19,05 


ealh EL Oi. 


Differenz 


— 0° 11’,07 


S12" 6,07 
— 1. 25,67 


— 1.39,08 
+4. 3,87. 


Differenz 
+ 2° 55',18 
0. 22,67 


50 s18,17 
—1.37,69 


+1. 14,46 
Page 89.91 


4 


50 


Fir die Beobachtung wird das mit seiner brechenden 
Kante senkrecht zum horizontalen Theilkreise gerichtete 
Prisma auf das Minimum der Ablenkung des durch das 
Spaltrohr des Spectrometers eintretenden Strahles einge- 
stellt. Bei Anwendung weifsen Lichtes beobachtet man 
zwei nebeneinander liegende farbige Spectra, bei Benutzung 
homogenen Natronlichtes zwei gelbe Linien von ver- 
schiedener Brechbarkeit. Jede Farbe sendet also zwei 
Strahlen verschiedener Geschwindigkeit durch den Krystall. 
Beide fiihren ihre Schwingungen parallel der den brechen- 
den Winkel des Prismas halbirenden, durch die brechende 
Kante gehenden Mittelebene aus und zwar sind die Schwin- 
gungen des einen parallel der brechenden Kante, die des 
anderen senkrecht dazu. Die Geschwindigkeit des ersteren 
wird durch die in der Mittelebene senkrecht zur brechenden 
Kante gelegene Elasticititsaxe, die des zweiten durch die 
in derselben Ebene parallel der Kante gelegene Axe be- 
stimmt.’ Fallt also, wie es beim Kupfervitriol der Fall ist, 
die gréfste Elasticititsaxe mit der ersten, die kleinste mit 
der zweiten Mittellinie zusammen, so mufs im Prisma 1? 
der gréfste Brechungsexponent fiir den Strahl gefunden 
werden, dessen Schwingungen parallel der brechenden 
Kante, also der mittleren Elasticititsaxe gerichtet sind. 
Um also zu entscheiden, welcher Elasticititsaxe ein be- 
obachteter Brechungsexponent angehért, muls die Schwin- 
gungsrichtung des zugehérigen Strahles bestimmt werden. 
Da beide gebrochenen Strahlen senkrecht zu eimander po- 
larisirt sind, hat man vor das Okular des Fernrohres nur 
einen Turmalin oder ein Nicol’sches Prisma zu halten, 
deren Schwingungsebene der brechenden. Kante parallel 
gerichtet wird. Von beiden verschieden gebrochenen 
Spectren bleibt dann nur dasjenige sichtbar, dessen Schwin- 
gungen der brechenden Kante parallel sind. 

5. Im Folgenden sind die an den drei Prismen fir 
die Natronlinie erhaltenen Resultate mitgetheilt. Der an- 
gegebene Winkel ist das Minimum der Ablenkung, wie 
es sich als Mittel aus mehreren Beobachtungen ergeben 


we 


& 


51 


hat. Die den Elasticitatsaxen a>b>c entsprechenden 
Hauptbrechungsexponenten « <8 < y sind daraus mit Hilfe 
der oben angefiihrten brechenden Winkel berechnet. 


Prisma 1°; 
Schwingung senkrecht zur brech. Kante. Schwingung parallel der br. Kante.. 


27° 7,73 27° 29'.01 
Pony = 1,54054 ¥@) == 1,54711 
Prisma 1°. 
30° 19',37 28° 55',16 
Bony = 1,53825 @py == 1,51544 
Prisma: 3*. 
25° 36',23 24° 7,16 
¥@) = 1,54566 Pay == 151587 


Als Mittel aus diesen: Werthen ergiebt sich: 
typ) = 1,51564 
Bony) == 1,53940 
Yi) = 1,54639 


Das Prisma 3* zeigte bei Anwendung von Sonnenlicht, 
im Gegensatze zu den anderen Prismen, sehr scharf die 
Fraunhofer’schen Linien E, F, G und wurde daher zur 
Bestimmung von « und ;» fiir diese Linien benutzt. In 
der folgenden Zusammenstellung sind die Resultate nebst 
dem bei diesem Versuche fiir die durch Natronlicht hervor- 
gebrachte Linie D erhaltenen angegeben: 


Prisma 3°, 
Schwingung rechtw. zur br. Kante. Schwingung parallel der br. Kante. 


25° 37',38 24° 8',02 
¥(o) = 1,54604 Gp) = 1,51615 . 
25° 49',20 24° 18',98 
Yun = 1,54996 ctx) = 1,51983 
25° 59',87 24° 28',66 
Yu) = 1,55351 Ctcr) = 1,52307 
: 26° 18',77 24° 46',57 
6) = 1,55978 C6) = 1,52872. 


4* 


52 


Die sehr geringe Abweichung der jedesmaligen beiden 
Werthe fir a, @ und y in der ersten Zusammenstellung 
spricht dafiir, dafs diese Gréfsen mit grolser Anniaherung 
richtig ermittelt sind ond dafs den gleichen Grad von 

enauigkeit die Resultate ttber die Lage der optischen 
Axen beanspruchen diirfen, Aus dem Betrage, um welchen 
nach der letzten Tabelle a und y von einer Farbe zur 
anderen wachsen, geht ferner hervor, dafs der zuerst fiir 
weilses Licht benutzte und mit dem beobachteten Mittel- 
werthe yp) == 1,53940 nahe iibereinstimmende Werth 
6 = 1,542 einer etwas weniger als die Linie E brechbaren 
Farbe zukommt, also sehr wohl als der mittlere Brechungs- 
exponent der mittleren Farbe des Farbenspectrums ange- 
sehen werden kann und dafs deshalb die damit berechnete 
Lage der optischen Axen als richtig innerhalb sehr nahe 
liegender Grenzen fiir die Linie E gelten darf. 

Aus der fiir e, @ und y erhaltenen Zahlen ergiebt sich, 
dafs die gréfste Elasticititsaxe mit der ersten Mittellinie 
zusammenfallt, dafs der Krystall also optisch negativ ist, 
wie Beer?) dies Verhalten richtig angegeben hat. 

Sie zeigen aber gleichzeitig, dals Brewster noch vor 
dem Jahre 1813 genauer beobachtet hat, als man mit 
Ricksicht auf die Unvollkommenheit der experimentellen 
Hiilfsmittel jener Zeit erwarten durfte. Denn nimmt man 
an, was bei dem Mangel genauerer Angaben wabrscheinlich 
ist, dafs er mit weifsem Lichte beobachtet hat und dafs 
seine Zahlen sich auf die Mitte des von ihm gesehenen 
Spectrums beziehen, so findet man beim Vergleiche der- 3 
selben mit den fiir die Fraunhofer’sche Linie E ge- 
fundenen Werthen 

Brewster 
Any  1,51983 1,531 
yxy  1,54996 1,552 
wenigstens fiir y eine recht genaue Uebereinstimmung, 
wihrend a allerdings bedeutend abweicht. Diese theil- 
weise Uebereinstimmung erklart sich aber vielleicht durch 
1) Diese Ann Bad. 82, S. 63. 


53 


die Annahme, dafs Brewster sein Prisma aus einer sehr 
dicken Platte angefertigt hat, deren Flachen sorgfaltig 
parallel unter einander und rechtwinklig zur ersten Mittel- 
linie geschliffen waren. Wurde dafiir gesorgt, dafs beim 
Anschleifen der Prismenflichen die dabei verkleinerte Platten- 
flache nicht ganz verloren ging und die Ringsysteme un- 
verindert sichtbar blieben, so mufste es bei einiger Auf- 
merksamkeit méglich sein, wenigstens die Prismenkante 
ziemlich genau parallel der Verbindungslinie der Ring- 
mittelpunkte, also der zweiten Mittellinie zu erhalten. Ein 
Prisma, bei dem dieser Parallelismus erreicht ist, muls 
richtig liefern, wenn auch die Flachen nicht gleiche Neigung 
gegen die Plattenflaichen haben, da die Geschwindigkeit 
des zugehérigen Strahles durch die der brechenden Kante 
parallele Elasticititsaxe bestimmt wird, fiir alle solche 
Prismen also eine constante ist. Der Werth von « weicht 
von seinem wahren Werthe aber um so betrachtlicher ab, 
je verschiedener beide Prismenflichen gegen die Platten- 
flachen geneigt sind. Bei dem Brewster’schen Prisma 
wird also vermuthlich die brechende Kante sehr nahe pa- 
rallel der zweiten Mittellinie gewesen seyn, dagegen werden 
die Prismenflaichen eine sehr ungleiche Neigung gegen die 
Plattenflachen, der Weg des Lichtstrahles fiir das Mini- 
mum der Ablenkung also eine von der mittleren Elasti- 
cititsaxe sehr verschiedene Richtung gehabt haben. 

6. In den meisten Fallen, in welchen die optischen 
Constanten des Kupfervitriols eine Rolle spielen, werden 
die gewonnenen Resultate als hinreichend genau angesehen 
werden kénnen. Es gilt das auch besonders fiir die Lage 
der optischen Axen, wenn auch die Angaben sich hier 
auf den nicht scharf bestimmten Begriff einer Farbe mitt- 
lerer Brechbarkeit beziehen, denn die Resultate berech- 
tigen zu der Annahme, dafs diese Farbe im Spectrum in 
nichster Nihe der Fraunhofer’schen Linie E liegen 
wiirde. Fir specielle Fragen konnte es indefs auch er- 
wiinscht seyn, die Lage der optischen Axen fiir eine noch 
bestimmter bezeichnete Farbe zu kennen. Um dies zu 


54 


erméglichen und gleichzeitig um ein Urtheil dariiber zu 
gewinnen, ob, wie stark und in welchem Sinne die op- 
tischen Axen ihre Lage mit der Farbe andern, sind an 
dem Krystalle 1. die zur Feststellung der Richtung der 
optischen Axen ausgeftihrten Messungen bei Anwendung 
von Natronlicht wiederholt. Fir die dem Beobachter zu- 
gekehrte Fliche f wurden hierbei folgende Winkel erhalten: 


Krystall 1. Schliffflache f. 


Natronlicht 
0,0, 92° 49',61 
O,f 61.45,51 
O,f 49. 35,64 
O,m 81. 2,23 

Ot 64.15.34: 


Die hieraus abgeleiteten Winkel sind in der folgenden 
Tabelle mit den fiir weifses Licht gefundenen zusammen- 
gestellt: 


Weilses Licht Natronlicht 
0,0, 56° 232 55° 45',29 
o,t 88.1350  87.47,25 
0, t 76.42.88  76.53,15 
tO 75.47,60 ~ 76.21,00 
0:0; 85. 1304 84 55,67 
0, O 45.20.25 45. 25,00. 


Hiernach findet eine nicht gerade grofse aber doch an- 
gebbare Dispersion statt. In Fig. 4 Taf. I ist die Lage 
der optischen Axen und ihrer Ebene fiir gelbes Licht 
durch den punktirten Bogen dargestellt, wahrend die aus- 
gezogenen Linien sich auf die Beobachtungen mit weifsem 
‘Lichte (E) beziehen, Die Zeichnung gewahrt dadurch 
eine ungefihre Anschauung von der Art der Dispersion. 

Da fiir Natronlicht 0,0, um 17’ kleiner wird, ¢ Q und 
0, Q aber um 33’ und beziiglich 5’ wachsen, so scheint 0, 
seine Lage so ziemlich beizubehalten und fast die ganze 
Gréfse der Bewegung auf 0, zu fallen. Die Ebene der 
optischen Axen dreht sich also gewissermafsen um 0, und 


55 


in der neuen Ebene findet die Bewegung von 0, und der 
Mittellinie f nach o, zu statt. 

7. Es ist ferner noch zu ermitteln versucht, ob in ahn- 
licher Weise, wie es bei anderen Krystallen beobachtet 
ist, die Lage der optischen Axen auch beim Kupfervitriol 
sich mit der Temperatur andert. Es wurde dazu eine 
nach Art der Platten 1. und 2. geschliffene, sehr klare 
Platte 3. von 2"",54 Dicke benutzt, bei welcher die Flache f 
fast genau rechtwinklig zur Ebene der optischen Axen lag, 
die aber wegen Verletzung der natiirlichen Flachen zu den 
ersten Versuchen nicht hatte gebraucht werden kénnen. 
Da hier beide optischen Axen mit dem Lothe von f sehr 
nahe in einer Ebene lagen und. der Versuch auf die 
Messung ihres scheinbaren Winkels beschrankt werden 
konnte, war sie fiir diesen Zweck geeignet. 

Die Platte war auf dem Krystalltrager mit einer kleinen 
Klammer aus diinnem Messingblech an langem Stiel aus 
Stahldraht befestigt und ragte wihrend der Versuche, so- 
wohl bei gewohnlicher als erhéhter Temperatur, durch eine 
kleine Oeffnung in das Innere desselben mit Spiegelglas- 
winden versehenen Luftbades, das bei der Bestimmung 
der thermischen Axen des Kupfervitriols benutzt ist!). Das- 
selbe befand sich tiber dem horizontalen Theilkreise und 
wurde erwiirmt durch einen-langen Streifen Messingblech, 
der mit dem Metallboden in Verbindung stand und an 
seinem freien Ende durch eine Spirituslampe erhitzt war. 
In unmittelbarer Nahe des Krystalls befand sich die sehr 
kleine Kugel eines Thermometers. Bei der leichteren Ver- 
witterung des Salzes an kiinstlichen Flichen konnte die 
Temperatur nur bis 46°. gesteigert werden, und es stand, 
da die Jahreszeit eine Erniedrigung der Anfangstempe- 
ratur unter 19°C. nicht gestattete, eine Temperatur-Difte- 
renz von nur etwa 27° zur Verfiigung. Dieselbe schien 
indefs geniigend zur Entscheidung der Frage, ob die op- 
tischen Axen tiberhaupt ihre Lage mit der Temperatur 
indern und im Falle sich dies ergeben sollte, auch viel- 


1) Diese Ann. Bd. 185 S. 15. 


56 


leicht ausreichend zur ungefihren Beurtheilung des Be- 
trages der Aenderung, da bei anderen Krystallen, an denen 
ein solcher Einflufs der Temperatur hat nachgewiesen 
werden kénnen, dies schon bei kleinen Temperaturdiffe- 
renzen moglich gewesen ist. 

Die Versuche wurden bei Natronlicht angestellt. In 
der folgenden Zusammenstellung sind die angegebenen 
Winkel das Mittel aus jedesmal drei Messungen: 


Krystall 3. Flache f. 
1. Temperatur der Umgebung. 

0, f= 37 0,32 

O, f= 56 . 44,60 

O, f+ O, f= 98 . 44',92. 


Stellung d. Nonius fiir die scheinbare opt. Axe 0, 109° 36',29 
Pe ee a » » » 9, 16.11',29 
0,0, 93.25,00. 

Anfangstemperatur 18°,2 C. 

Endtemperatur 20 ,0C. 

Mittlere Temperatur 19°,1 C. 


2. Erhohte Temperatur, 
Stellung d. Nonius fiir die scheinbare opt. Axe O, 109°40',17 
Eg ee Saas 55 Disab COs es 24 228 
O, 0, 93.12,89. 
Anfangstemperatur 47°,00 C. 
Endtemperatur 46 ,35 C. 
Mittlere Temperatur 46°,67 C. 


Aus vorstehenden Zahlen folgt zunachst, dafs 0, f 
+0,f um nur 20! gréfser als O, O, ist, cals also die 
Ebene der optischen Axen fast genau senkecht zu der 
Flache f steht. Sodann geht daraus hervor, dafs die Tem- 
peraturzunahme von 272° C. eine Verkleinerung des schein- 
baren Winkels der optischen Axen um etwa 12! bewirkt 
und die Stellungen des Nonius bei den verschiedenen Be- 
obachtungen deuten darauf hin, dafs die stattgefundene 


57 


Bewegung der optischen Axen zum gréfsten Theile auf 
die Axe 0, fallt. Es wiirde demnach bei eintretender 
Temperaturinderung auch eine Bewegung der Mittellinie 
stattfinden. Diese Deutung der Versuche erscheint zu- 
lassig, so klein auch die beobachteten Winkelanderungen 
sind, da die Einstellung auf die optischen Axen mit grofser 
Scharfe méglich ist und da, mit Riicksicht auf das zuletzt 
erwahnte Resultat, mit besonderer Vorsicht fiir eine un- 
verdnderte Stellung des ganzen Apparates wihrend der 
Versuche gesorgt war. 

8. Es bliebe nun noch die Frage zu entscheiden, 
welche die urspriingliche Veranlassung zu der vorliegen- 
den Untersuchung gegeben hat, ob die ermittelte Lage 
der optischen Axen in irgend einer einfachen gesetzmafsigen 
Beziehung zu den rechtwinkligen krystallographischen Axen 
A, Bund C steht. Die mitgetheilten Messungen lassen 
aber leicht iibersehen, dafs dies durchaus nicht der Fall 
ist. Denn die Ebene der optischen Axen schneidet die 
Ebenen der krystallographischen Axen unter Winkeln, die 
von 0° und 90° verschieden sind. Die Ebene AB wird 
zwischen den Axen + A und + 8B in 15°15’ Abstand 
von B und die Ebene AC zwischen — A und +C ge- 
schnitten. Mit der ersteren bildet die Ebene der optischen 
Axen einen Winkel von 75° 50',60, mit letzterer von 119° 
44'0 und gegen die Ebene BC hat sie eine Neigung von 
20° 40,0. Auch keine der einzelnen optischen Axen zeigt 
eine Beziehung zu den Krystallaxen oder deren Ebenen. 
Selbst die Axe 0,, welche dem Durchschnitte der Ebene 
BC mit der Ebene der optischen Axen nahe liegt, steht 
von diesem doch noch um 4° 38’ und auf dem Bogen to, 
von BC um 1°40' ab. Mit Riicksicht auf die Gesammt- 
resultate der Messungen kénnen diese Winkel unméglich 
in dem Sinne gedeutet werden, dafs 0, in der Axenebene 
BC liege. Aufserdem wiirde ein derartiges Zusammenfallen 

-allein immer nur von untergeordneter Bedeutung seyn. 

Proskau, im October 1872. 


er 


58 


Lil. Untersuchungen tiber die Wolumconstitution 
der festen Kérper'); von H. Schréder. 


VY. Theoretische Hinleitung. 
ef 

198. iS scheint mir angemessen, zundchst einen 
Blick auf den Ideengang zu werfen, welcher mich bei 
meinen Untersuchungen auf diesem Felde geleitet hat. 
Bekanntlich, wenn sich Substanzen chemisch verbinden 
oder auch nur gleichformig mischen, ist das Gewicht der 
Verbindung oder Mischung immer genau gleich der Summe 
der Gewichte, welche den Bestandtheilen im ungemischten 
oder unverbundenen Zustande zukommen, und es 1afst 
sich in jedem mechanischen Bruchtheile der Verbindung 
oder Mischung das gleiche Gewichtsverhaltnifs der in ihr 
enthaltenen Bestandtheile nachweisen, wie in der ganzen 
Verbindung oder Mischung. Man kann dieses Gesetz das 
Summationsgesets der Gewichte nennen. In der That ent- 
nimmt man aus demselben, in Verbindung mit dem Ge- 
setze von der Proportionalitét der Wirkungsfahigkeiten der 
-Tragheit mit den an einerlei Ort gemessenen Gewichten der 
Kérper, den Begriff von der Constanz der Materie oder 
der Masse, welcher fiir die ganze neuere Chemie gewisser- 
mafsen das Fundament bildet. 

199. Das gleiche Summationsgesets gilt unter gewissen 
Kinschrankungen auch fiir die Volume gemischter oder 
chemisch verbundener Kérper. Es gilt fir jede blos me- 
chanische Mischung oder Durchdringung von Kérpern, und 
es gilt ebenso in voller Strenge fiir alle durch Diffusion 
gleichformig gemischten Gase. Man kann defshalb bei 


1) Da ich mich haufig auf die im Band 106 und 107 dieser Annalen 
von mir mittgetheilten Untersuchungen berufen mufs, so gebe ich 
die nachfolgenden Untersuchungen mit an jene anschliefsenden fort- 
laufenden Nummern. No. 1—105 findet sich im Band 106 S. 226 
u.d.f No, 106 197 im Band 107 S. 114 u.d.f. Jahrgang 1859. 


59 


einem Gasgemische, z. B. reinem Knallgase, auch von 
dem Volum eines jeden Bestandtheiles in der Mischung 
reden im Gegensatz zu dem Volum der ganzen Mischung. 
Sind zwei Volume Wasserstoff mit einem Volum Sauer- 
stoff zu drei Volumen Knallgas gemischt, so kann man 
sagen, dafs der Wasserstoff in der Mischung mit dem 
Volum zwei, der Sauerstoff mit dem Volum eins enthalten 
sey, obwohl sich in Wirklichkeit alle beide gleichformig 
in das Volum drei ausgedehnt finden. Der Ausdruck: 
der Wasserstoff ist mit dem doppelten Volum in der 
Mischung enthalten, als der Sauerstoff, pafst vollkommen, 
in Anbetracht, dafs beide in jedem Bruchtheile der Mischung 
im Verhialtnifs von 2:1 nachgewiesen werden kénnen. Ich 
will dies das Summationsgesetz fiir die Volume mechanischer 
Mischungen nennen. 

200. Auch bei chemischen Verbindungen hingt das 
Volum der Verbindung nach unverinderlichen Gesetzen 
yon den Volumen der Pestandtheile ab; indessen scheint 
auf den ersten Blick diese Abhingigkeit fiir Gase, Fliissig- 
keiten und feste Kérper eine sehr verschiedene zu seyn. 
Man wird es jedoch von vorn herein als wiinschenswerth 
anerkennen, die der Volumconstitution der Kérper in den 
verschiedenen Aggregatzustinden zu Grunde liegenden 
Gesetze, wie ich es hier versuche, auf ein gemeinsames 
Grundprincip zurickfiihren zu kénnen, Es gelingt diels, 
wie ich zeigen werde, in der That, wenn die dem Summations- 
gesets fiir die Gewichte und fiir die Volume mechanischer 
Mischungen zu Grunde liegende Anschauung auch auf 
die Volume chemischer Verbindungen tibertragen wird. 

Fir Gase (so lange sie nicht so weit verdichtet sind, 
dafs sie sich nicht mehr als vollkommene Gase betrachten 
lassen) hat sich ein sehr einfaches Gesetz fiir die Volume 
herausgestellt. Die Volume der Atome der Elemente in 
Gasform sind einander gleich, und die Volume der ein- 

-fachen und zusammengesetzten Moleciile der Korper in 
Gasform sind ebenfalls einander gleich, und zwar doppelt 
so grofs, als die Volume der Atome, — insofern diese 


60 


Volume alle bei gleichem Druck und gleicher Temperatur 
gemessen werden. 

Es folgt daraus, dafs die Volume gasférmiger Verbin- 
dungen nicht das reine Summationsgesetz befolgen; dals 
bei Verbindungen und Scheidangen von Gasen Conden- 
sationen im positiven oder negativen Sinne vorkommen 
mtissen, weil das Volum der Verbindung nicht immer 
gleich ist der Summe der Volume der Bestandtheile vor 
der Verbindung. Als diese reine Summe erscheint es 
allerdings, z. B. wenn sich Wasserstoff und Chlor zu salz- 
saurem Gase vereinigen; dagegen findet eine Condensation 
statt, wenn sich z. B. Wasserstoff mit Sauerstoft zu Wasser- 
dampf verbinden; zwei Volume Wasserstoff und ein Volum 
Sauerstoff, als Knallgas zu drei Volumen gemischt, con- 
densiren sich in Folge der chemischen Vereinigung zu 
zwei Volumen Wassergas. 

201. Diese Condensation 1&fst sich nun, sowohl bei 
Gasen, als Flissigkeiten, als festen Kérpern, in zweierlei 
Weise auffassen. Man kann sich vorstellen, dafs die Mi- 
schung der Componenten sich als solche condensirt, dafs 
also in dem erwihnten Beispiele drei Volume zu zweien 
sich verdichtet haben; ‘und dies ist die bis jetzt herrschende 
Anschauungsweise; oder aber: man kann das Summations- 
gesetz aufrecht erhalten, und das Volum der Verbindung 
als reine Summe der Volume auffassen, mit welchen die 
Bestandtheile in Verbindung treten, wenn man nur an- 
nimmt, dafs einzelne von den Bestandtheilen, bevor sie in 
die Verbindung eingehen, erst einen anderen Zustand an- 
nehmen, und eine Volumanderung erleiden. Es wird dann 
mit anderen Worten der Vorgang einer chemischen Ver- 
bindung zu betrachten seyn als eine, mit vorheriger Zu- 
standsinderung nebst Condensation oder Expansion ein- 
zelner Componenten verkntipfte, Mischung oder gleich- 
formige Durchdringung der Bestandtheile. Auf welche 
Weise die einzelnen Condensationscoefficienten fiir jeden 
Bestandtheil hiebei anzunehmen seyen, bleibt bei dieser 
Auffassung zunichst innerhalb gewisser Granzen willkiihr- 


61 


lich, weil durch den Werth einer Summe die Werthe der 
Glieder noch keineswegs bestimmt sind. Wofern diese 
Auffassung also tiberhaupt niitzlich und haltbar erscheinen 
soll, mufs sie sich in einer solchen Art ausftihrbar zeigen, 
dafs auf Grund derselben die Volumconstitution der Ver- 
bindungen durch Annahme einfacher und regelmd[sig wieder- 
kehrender Condensationsfactoren erklarbar wird. 

202. Die Volumconstitution der Gase lifst sich nun 
auf Grund dieser Anschauungsweise mit den beiden Con- 
densationsfactoren 1 und 2 vollstdndig erkliren, d. h. da- 
durch, dafs man annimmt, dafs beide Bestandtheile mit 
unverandertem Volum, oder der eine mit unverandertem, 
der andere mit seinem halben Volum, oder dafs beide mit 
ihrem halben Volum in eine Verbindung eingehen. Fiir 
das obige Beispiel ist man darnach gezwungen, anzunehmen, 
dafs wenn Wasserstoff und Sauerstoff sich chemisch zu 
Wasserdampf verbinden, der Wasserstoff sich auf sein 
halbes Volum verdichtet, und sich so mit dem Sauerstoft 
nach dem Summationsgesetz mischt. 

Fiir die erste Auffassungsweise, wonach die Conden- 
sation auf die Summe der Volume der Bestandtheile be- 
zogen wird, reicht man keineswegs mit nur zwei Conden- 
sationscoefficienten aus. Fir gasférmige Kérper hat da- 
her die zweite Auffassungsweise entschiedene Vorziige, 
worauf ich schon 1840 (d. Ann. Bd. 50 S. 557 und 558 
unter §.6 meiner Abhandlung ,Allgemeine Begriindung 
der Volumentheorie*) aufmerksam gemacht habe. 

Die Gesetze der Volumconstitution der Gase lassen 
sich nun, der entwickelten Auffassungsweise zu Folge, in 
die drei Saitze zusammenfassen (alle Volume bei gleichem 
Druck und gleicher Temperatur gemessen): 

A. Das Molecularvolum einer Verbindung ist die 
Summe der Volume, welche ihren Componenten zukommen. 
(Summationsgesetz.) 

B. Jedes Element und ebenso jede als Component 

*auftretende Complexion von Elementen existirt fiir sich 
und in verschiedenen Verbindungen in solchen ungleichen 


62 


Zustinden, dafs das Volum des Elementes oder der Com- 
plexion im Verhaltnifs von 1:2 verinderlich ist. (Con- 
densationsgesets.) 

C. Die Volume der Elementaratome sind gleich, und 
auch die Volume der Moleciile sind gleich, und zwar sind 
letztere doppelt so grofs als erstere. (Geseiz der Gleich- 
heit der Molecularvolume.) 

203. In meiner Schrift: ,Die Siedhitze der chemischen 
Verbindungen .... nebst vollstindigen Beweisen fiir die 
Theorie der Molecularvolume der Fliissigkeiten* (Mann - 
heim 1844) gelang es mir, nachzuweisen, dafs auch fiir 
fliichtige Flissigkeiten die gleiche Anschauungsweise voll- 
berechtigt ist, indem ich darlegte, dafs das Volum einer 
Verbindung wiederum betrachtet werden kann als die 
Summe der Volume der Bestandtheile, wofern man nur 
diese Volume bei entsprechenden oder ,correspondirenden* 
Temperaturen mifst, das heifst, soweit ich bis jetzt er- 
mitteln konnte, bei solchen (ungleichen) Temperaturen, bei 
welchen die Dampfe der Fliissigkeiten gleiche Spannkrafte 
haben. Ich habe im Besonderen nachgewiesen, dafs H,, 
C, und O, in einer grofsen Reihe organischer Fliissig- 
keiten bei correspondirenden Temperaturen véllig gleiche 
Volume einnehmen, und demnach die denkbar einfachsten 
Volumverhiltnisse darbieten. 

Ks wird sich die dort von mir entwickelte theoretische 
Anschauung voraussichtlich um so mehr bestatigen, je 
weiter die Wissenschaft fortschreiten wird. Eine kurze 
Nachricht iiber diese Arbeit habe ich im 62. Bande dieser 
Annalen S. 341 u. d. fi gegeben. 

204. Was endlich die Volumconstitution der festen 
Korper betrifft, so begegnet der Versuch einer Durch- 
fihrung der gleichen Auffassung seit langer Zeit den 
gréfsten Schwierigkeiten. 

Die Aufstellung des ersten, oder des Swmmationsge- 
seizes, welches lautet: I. ,Das Molecularvolum eines zu- 
sammengesetzten Kérpers ist die Summe der Volume, 
welche seinen Bestandtheilen oder Elementen zukommen‘, 


a. 


« 


63 


[diese Ann. Bd. 50 S. 554, Jahrgang 1840 — ich habe 
nur das Wort ,,Aequivalent“, welches ich damals brauchte, 
und welches seitdem seine Bedeutung verandert hat, in 
»Molecil* veraindert], — die Aufstellung des Summations- 
gesetzes ist nur dann von Werth, wenn die an sich noch 
innerhalb gewisser Griinzen willkithrlich wahlbaren Volume 
der Bestandtheile oder Elemente durch ein einfaches Con- 
densationsgesets mit ihren im isolirten Zustande beobach- 
teten Volumen in Zusammenhang gebracht werden kénnen, 
und dadurch in logischem Sinne erst ihre Definition er- 
halten. Die Wahrnehmung sehr haufig wiederkehrender 
einfacher Beziehungen der Volume ist in der That der 
ausschliefsliche Anxla/s gewesen zu der dargelegten theo- 
retischen Auffassung. Die Sicherheit, dafs die erwahnte 
Auffassung fiir eine in der Natur begriindete Gesetamdfsig- 
keit den einfachsten Ausdruck bildet, ist um so grdéfser, 
je gréfser die Reihe von Thatsachen ist, welche sich durch 
einfache Condensationscoéfficienten erkliren lassen. Das 
Condensationsgesetz dient somit zwar zu einem Theile dazu, 
die Definition der Volumecomponenten einer Verbindung 
erst zu vervollstindigen; es ist aber dartiber hinaus noch 
von bedeutend gréfserer Tragweite, indem es zugleich die 
gegenseitige Abhiangigkeit zwischen den Volumen aller 
Verbindungen und ihrer Constituenten iiberhaupt mit Be- 
stimmtheit und Vollstindigkeit zum Ausdruck zu bringen 
hat. Die bei der Aufstellung eines Condensationsgesetzes 
aus dem ersten Grunde noch vorhandene Willkiihr wird 
daher andererseits durch die, Forderung der Durchfihr- 
barkeit des Gesetzes im Einklang mit der Erfahrung be- 
schrankt. In diesem Sinne sind alle nachfolgend beziig- 
lich der Condensationsverhiltnisse aufgestellten Gesetze 
und Regeln zu verstehen; es handelt sich bei ihnen stets 
darum, solche Festsetzungen zu treffen, welche, zur De- 
finitionsvervollsténdigung fiir die ,, Volumcomponenten* be- 
nutzt, zugleich gerade den erfahrungsmd/sig zwischen den 
Volumen tiberhaupt zu Tage tretenden Beziehungen und 
Gesetzmalsigkeites Ausdruck verleihen. 


& 


64 


Dieses zweite, das Condensationsgesetz, wird sich zwar 
mit der Zeit, wozu schon jetzt zahlreiche Andeutungen 
vorliegen, noch vereinfachen lassen; nach dem heutigen 
Stande der Wissenschait last es sich jedoch nur so durch- 
fiihren und aufrecht erhalten, wie ich es schon 1840 aus- 
gedriickt habe. (Diese Ann. Bd. 50 S. 555, wobei ich 
wieder nur das Wort , Aequivalent*, welches seitdem seine 
Bedeutung verindert hat, durch ,Molecil* ersetze): 

Il. Jedes Element ewistirt in verschiedenen Verbin- 
dungen in solchen ungleichen (polymorphen) Zustdnden , 
dafs das Volum seines Moleciils im Verhdltnifs der Zahlen 
1:2:3:4:5:6..... verdnderlich ist.* 

Die Condensationsfactoren sind in der That einerlei 
mit den harmonischen Verhdltni[szahlen. 

205. Mein schon erw&hnter 1840 gemachter Versuch, 
diese einfachen Condensationen der Elemente nachzuweisen, 
konnte, obgleich ich in einzelnen Verbindungen die Con- 
densationen der Elemente schon damals ganz richtig auf- 
fafste, doch nicht in véllig geniigender Weise gelingen, 
weil die Thatsachen dazu noch nicht in hinreichender Scharfe 
und Mannichfaltigkeit vorlagen. Das Summationsgesetz 
allein ohne das Condensationsgesetz annehmen, wie es in 
Folge meiner damaligen Arbeit von anderer Seite ge- 
schehen ist, mufste jedoch nothwendig dahin fihren, dafs 
man sich mit ganz undefinirten und defshalb ganz unniitzen 
Zahlenwerthen beschaftigte, da der Begriff der Volumcom- 
ponenten, wie ich oben nachgewiesen habe, ja tiberhaupt 
nur, in die Form eines Condensationsgesetzes eingekleidet, 
vollends gegeben werden kann. 

206. Die Ermittelung der Volumconstitution der Ver- 
bindungen ist auf der ersten Stufe ihrer Entwickelung der 
Ermittelung der Gewichtsconstitution der Kérper sehr. ana- 
log. Der Auffindung der letzteren mufste die Wahr- 
nehmung vorangehen: 

A. Die Mischung in Verbindungen kann nicht nach 
beliebig verdnderlichen Verhiltnissen stattfinden, wie die 
mechanische Mischung und die Diffusion, sondern nur 
nach festen Verhiltnissen. 


65 


B. Wenn ein Element in verschiedenen Quantititen 
a,a@,a".... mit der nimlichen Quantitiit 6 eines an- 
deren Elementes in Verbindung tritt, so stehen die Quan- — 
titaiten a, a’, a’ im Verhiltnifs einfacher ganzer Zahlen. 
(Gesetz der ,multiplen* Verbindungen.) 

C. Wenn die Quantititen b, c, d... . verschiedener 
Elemente sich mit multiplen Werthen der Quantitit a eines 
anderen Elementes verbinden, so treten jene Elemente dann 
auch nach ganzen vielfachen (multiplen) Werthen der 
Quantititen b, c, d.... untereinander in Verbindung. 
(Gesetz der aequivalenten Mengen.) 

D. Die Gesetze, welche sich fiir die Gewichte der 
Elemente als giiltig erweisen, treffen ebenso auch zu fiir 
die Gewichte der Complexionen oder Verbindungen von 
Elementen, wenn diese ihrerseits in Verbindungen eingehen. 
Thre Aequivalentzahl wird durch Addition der Aequivalente 
der Bestandtheile gefunden. (Gesetz der Aequivalent- 
summen. ) 

Dafs nun diese Satze in der That vdéllig gleichlautend 
Geltung haben miissen, wenn man statt der Gewichte der 
Bestandtheile ihre vor der Verbindung gemessenen Volume 
ins Auge fafst, ergiebt sich von selbst als streng logische 
Consequenz des Vorstehenden, unter Beriicksichtigung der 
weiteren Thatsache, dafs einer jeden bestimmten chemischen 
Substanz unter gegebenen Druck- und Temperatur-Ver- 
haltnissen auch ein festes, durch vortibergehende Einwir- 
kungen nicht bleibend modificirbares Volum, beziehungs- 
weise eine specifisch unveriinderliche Dichtigheit (speci- 
fisches Gewicht) zukommt. 

Die fiir die Atomgewichte und Moleculargewichte giil- 
tigen Beziehungen und Gesetze lassen sich hiernach un- 
mittelbar auf die vor der Verbindung gemessenen Atom- 
volume und Moleculurvolume tibertragen. 

Dieselben Sitze miissen sich aber auch auf die modi- 
ficirten Volume, mit welchen die Componenten in den Ver- 
bindungen enthalten zu denken sind, anwendbar erweisen, 
wofern wirklich diese letzteren ideellen Volume aus den vor 

Poggendorff's Ann. Erginzungsbd. VI. Hy) 


66 


der Verbindung me/sbaren mittelst fester Condensations- 
factoren ableitbar seyn sollen. 

Ich will die Volume, mit welchen die Elemente und ihre 
Complexionen in den Verbindungen enthalien gedacht werden, 
ihre ,Constitutionsvolume* nennen. Fir diese letzteren 
mtissen demnach in der That, nach Analogie der fiir die 
Gewichte giiltigen Gesetze B, C, D, die nachfolgenden 
Gesetze sich bewahrheiten: 

B’. Wenn ein Element mit verschiedenen Constitutions- 
3 . in Verbindungen vorkommt, so 
: . im Verhaltnils ein- 


volumen a, a’, a 
stehen diese Volume a, a, a 
facher ganzer Zahlen. 

Cc’. Wenn verschiedene Elemente mit den Constitutions- 
volumen b, c, d... . sich mit einfachen Condensations- 
werthen des Volums a eines anderen Elementes verbinden, 
so treten jene Klemente dann auch nach einfachen Con- 
densationsverhiltnissen der Volume b, c, d. . . unterein- 
ander in Verbindung. 

D'. Die fiir die Constitutionsvolume der Elemente gil- 
tigen Gesetze sind auch giiltig fiir die Constitutionsvolume 
der Verbindungen oder der Complexionen von Elementen, 
wenn diese Complexionen selbst in weitere Verbindungen 
eintreten. Das Constitutionsvolum einer Verbindung ist 
die Summe der Constitutionsvolume ihrer unmittelbaren 
Componenten. 

Anmerkung. Da das Moleciil eines freien Elementes 
als aus gleichartigen Atomen zusammengesetzt zu erachten 
ist, so kann auch das Atomvolum eines freien Elementes 
in obigem Sinne als ein Constitutionsvolum desselben auf- 
gefalst werden. 

Wie nun der Begriff des Atom- und Molecular-Gewichtes 
seine volle Definition erst auf Grund der unter B, C, D 
aufgefiihrten Wahrnehmungen erhalten konnte, so kann 
auch nur auf Grund der analogen Wahrnehmungen B’, C’, D’ 
der Begriff des Constitutionsvolums vollends erfafst, und 
das Condensationsgesets gewonnen werden; wobei sich yon 
selbst versteht, dafs die Constitutionsvolume als Atomvo- 


67 


lume und als Molecularvolume aufzufassen sind, weil die 
Volumeonstitution der Verbindungen in Zusammenhang 
mit ihrer Gewichtsconstitution besteht, und ohne diesen 
Zusammenhang nicht gedacht werden kann. 

Die Auffindung der Gewichtsconstitution der Verbin- 
dungen ist dadurch sehr erleichtert, dafs das Gewicht der 
Verbindung stets gleich bleibt der Summe der unverdnder- 
lichen Gewichte der Componenten. Die Auffindung der 
Volumconstitution der Verbindungen ist viel schwieriger, 
weil das Volum einer Verbindung als die Swmme, nicht 
constanter, sondern nach dem Condensationsgesetz ver- 
dnderlicher Volume der Componenten aufzufassen ist. 

207. Ueberdies ist die Auffindung der Volumconsti- 
tution der Kérper noch mit einer zweiten besonderen 
Schwierigkeit verkniipft. 

Wahrend die Gewichte durch aufsere Krifte, wie Druck 
und Temperatur, nicht verindert werden, sind die Volume 
nicht nur nach dem Condensationsgesetz, sondern tiber- 
diefs noch durch Druck- und Temperatur-Linfliisse ver- 
dnderlich. 

Fiir die Gase ergab sich das Bestehen eines einfachen 
Condensationsgesetzes, wenn die Volume bei gleichen 
Drucken uid Temperaturen gemessen werden. 

Fir flichtige Flissigkeiten habe ich 1844 lc. einfache 
Verhaltnisse der Constitutionsvolume fiir zahlreiche Kérper- 
gruppen nachgewiesen bei solchen (verschiedenen) Tem- 
peraturen, bei welchen die Ddampfe der Fliissigkeiten gleiche 
Spannkrdfte haben. 

Fir feste Korper gelang mir eine theilweise ent- 
sprechende Wahrnehmung erst im Jahre 1859. In meinen 
»Neuen Beitriigen zur Volumentheorie* (diese Annalen 
Bd. 106 und 107) habe ich constatirt: 

III. Jsomorphe Paare sind in der Regel paralleloster, 
das heilst: homologe Verbindungen zweier Elemente oder 
Complexionen haben in der Regel gleiche Volumdifferenz, 
wenn sie von gleicher oder nahe gleicher Krystallform 


sind. 
5* 


68 


Es geht aus dieser Thatsache aber zweierlei hervor; 
erstens der Satz IV: 

IV. Die Condensationen eines Elementes in verschiede- 
nen aber isomorphen Verbindungen sind in der Regel die- 
selben; oder mit anderen Worten: Die Constitutionsvolume 
gleichartiger Componenten isomorpher Koérper sind in der 
Regel gleich. (Regel vom Parallelosterismus.) 

Es geht ferner zweitens aus jener Thatsache II her- 
vor, dafs die Constitutionsvolume fester Kérper vergleich- 
bar sind und einfache Condensationsverhaltnisse erkennen 
lassen, wenn die Kérper gleiche Krystaliform haben; oder 
wie ich in diesen Annalen Bd. 197 8S. 144 hervorgehoben 
habe, dafls die ,correspondirenden Temperaturen*, bei 
welchen das Condensationsgesetz streng erfiillt ist, bei 
»isomorphen Koérpern nicht sehr weit von einander ab- 
stehen kénnen“, oder mindestens, dals der Einflufs dieser 
Temperaturverschiedenheiten in diesem Falle nicht von 
Belang ist. 

Ks ist hier offenbar die volle Definition eines neuen 
hypothetischen Begriffes von dem, was unter ,correspon- 
direnden Temperaturen* bei festen Kérpern zu verstehen 
ist, noch aufzusuchen. Hypothetisch ist, dafs es solche 
Temperaturen gebe, bei welchen verglichen die Volume 
das Condensationsgesetz in aller Strenge erfiillen. Diese, 
nach Analogie der bei den Gasen und Fliissigkeiten fest- 
stehenden Erfahrungen, provisorisch aufgestellte Hypothese 
ist unentbehrlich, um tiberhaupt aus den Thatsachen ent- 
nehmen zu kénnen, bei welchen specifischen Temperaturen 
die Volume der festen Kérper in Vergleichung zu setzen 
sind. Bis jetzt geht aus den Thatsachen nach Regel IV 
hervor, dafs fiir tsomorphe Kérper die Gleichheit der Tem- 
peraturen, bei welchen die Volume gemessen werden, 
wenigstens eine vdllig gentigende Anndherung darbietet. 
Zur Zeit ist es jedoch noch nicht méglich, diese corre- 
spondirenden Temperaturen allgemein zu bestimmen. 

Die Volumanderungen der festen Kérper durch Druck 
und Temperatur sind (gliicklicherweise fiir die Lésung der 


69 


vorliegenden Aufgabe) so klein, dafs die gemessenen Vo- 
lume, beziehungsweise Dichtigheiten oder specifischen Ge- 
wichte, auch bei nicht genau correspondirenden Tempe- 
raturen doch in der Regel geniigend gendherte Werthe 
darbieten, um das Condensationsgesetz erkennen zu lassen. 
Mit anderen Worten: 

Die Modificationen, welche durch Wérme- Dilatation 
oder Contraction wegen nicht correspondirender Tempe- 
raturen den gemessenen Volumen anhaften kénnen, sind 
in der Regel thatsdchlich nicht grofs genug, um die viel 
gréfseren Modificationen, welche das Condensationsgesets 
erheischt, zu verdecken oder unkenntlich zu machen. 

Es ist daher zunichst erforderlich, die Condensations- 
verhdlinisse aufser Zweifel zu stellen; erst dann kénnen 
jene kleineren Modificationen, welche mit Warmedilatation 
zusammenhingen, niher untersucht werden. 

Es bleibt nun zundichst zu erértern, in welcher Weise 
auf Grund der im Vorstehenden entwickelten theoretischen 
Anschauungen die Constitutionsvolume abgeleitet werden. 
Es wird diefs den Gegenstand meiner nachstfolgenden 
Mittheilung ausmachen. 


Mannheim, im September 1872. 


{V, Untersuchungen iiber die Wolumconstitution 
der festen Kérper; von H. Schréder. 


VI. Methode. 


208. Den wesentlichsten und wichtigsten Anhalts- 
punktjbei allen nachfolgenden Untersuchungen wird immer 
die Regel vom Parallelosterismus bilden,- welche ich als 
‘Regel I hier noch einmal voranstellen werde. Sie invol- 
virt gewissermafsen die Regel I], die ich ibr anfiige. Es 


70 


bedarf jedoch, um fiir verschiedene von einander unab- 
hingige chemische Gruppen einen Eingang zu finden, 
noch mehrfacher anderer Erfahrungen, welche ich als 
Regel IJI und IV hier an die Spitze stelle, um sie nach- 
triglich zu erliutern. Die Methode griindet sich dem- 
nach auf die vier nachfolgenden aus vielfachen Erfahrungen 
entnommenen Regeln, welchen ich weiter unten noch eine 
fiinfte und sechste anreihen werde. 

Regel I. Die Constitutionsvolume gleichartiger Compo- 
nenten isomorpher Korper sind in der Regel gleich. (Regel 
vom Parallelosterismus.) 

Regel II. Wenn ein Element oder eine Complexion fiir 
sich mit einer Verbindung, in welche das Element oder 
die Complexion eingeht, isomorph ist, so ist das Element 
oder die Complexion in der. Regel mit unverdndertem 
Volum in der Verbindung enthalten. 

Regel III. Von den Gliedern einer Triade sind in iso- 
morph analogen Verbindungen in der Regel wenigstens wet 
mit analogen Condensationen enthalten. (Regel von der 
Analogie der Condensationen.) 

Regel IV. Die Schwermetalle gehen hdufig ohne Con- 
densation, die Leichtmetalle hdufig mit der Condensation 
auf die Halfte ihres metallischen Volums in Verbindungen 
ein. (Regel von dem Vorherrschen der Condensationsfac- 
toren eins und zwei.) 

209. Zur Erliuterung der Regel I und III diene Fol- 
gendes. Seyen a und b die beobachteten Volume zweier 
Elemente fiir sich, « und & die unbekannten Volume, mit 
welchen sie in den isomorphen Verbindungen mit einem 
dritten Elemente enthalten sind, und sey g, gleichviel das 
bekannte oder unbekannte Volum, mit welchem dieses 
dritte Element nach I in beiden Verbindungen in gleicher 
Weise enthalten ist. Dann sind nach dem Summations- 
gesetz die beobachteten Volume beider Verbindungen 
=(e#-+) und (8+ ¢), und ihre Differenz ist = « — p. 
Man kennt daher aus den Beobachtungen a, b und die 


71 


Differenz (« —- 8). Setzt man nun oma =n, so ist auchn 


durch Beobachtung gegeben. Es sey dieses n zum Bei- 
spiel = 2. Um diese Gleichung zu befriedigen, kann man 
nun innerhalb bestimmter Grinzen jede beliebige einfache 
Condensation von a@ voraussetzen, um @ zu erhalten, und 
das zugehérige #, beziehungsweise die Condensation von b 
bestimmen, welche der Gleichung Geniige leistet. Die 
Aufgabe bleibt daher im Allgemeinen unbestimmt. 

Sind aber a und 6 die beobachteten Volume zweier 
Elemente einer Triade, welche in isomorphen Verbindungen 
nach Regel III haufig analoge Condensationen haben, so 


ist die Aufgabe bestimmt, und es ist « = = aund £ = b. 
U 


War n beispielsweise = 2, so ist «= und fe =>. 

In der hier ‘geschilderten Weise bilden demnach iso- 
morphe Verbindungen der Glieder von Triaden einen einiger- 
mafsen sicheren Ausgangspunkt zur Auffindung der Con- 
densationen. 

Ich will hier nur die Gruppe der Verbindungen der 
Leichtmetalle Kalium, Natrium und Lithium mit den Ha- 
logenen Chlor, Brom und Jod als Beispiel anftihren. 
Vom Lithium ist nur das Chlorlithium beobachtet. Die 
genannten Metalle und ihre Chloride, Bromide und Jodide 
sind alle regular isomorph. Die beobachteten Volume habe 
ich im Band 106 und 107 dieser Annalen unter den bei- 
geschriebenen Nummern mitgetheilt. Sie sind: K = 45,3 
(116); Na = 23,9 (115); Li = 11,8 (114); K Cl=37,4 
(13); Na Cl = 27,1 (18); Li Cl = 20,9 (170); K Br = 44,3 
(14); Na Br = 33,4 (19); KJ = 54,0 (15); NaJ = 43,5 
(20). 

Nun hat das Chlor in allen drei Chloriden nach Regel I 
das gleiche Volum; ebenso das Brom in beiden Bromiden, 
das Jod in beiden Jodiden; und ebenso hat das Kalium 
in allen drei isomorphen Kaliumsalzen das namliche 
“Volum; desgleichen das Natrium in den drei Natrium- 


salzen. 


72 


Sind nun a, 6, ¢ die Metallvolume von Kalium, Na- 
trium und Lithium, und sind @, 6, y ihre unbekannten 
Constitutionsvolume in den Chloriden, Bromiden und Jo- 
diden, so erhalt man die Gleichungen: 


p Aaia =r1>= eel 2,08 aus den Chloriden von Kalium und Natrium; 
a—Bp 10,3 

es Dil é 
Peal 3. We dd ea ON eee et BYOnaIden 0, P i 9 
a— Pp 10,9 
G0. 21,4 : 
ne 2 =2>= 10,5 => 2,04 ” » Jodiden » ” ” ” 
oo ne eu =2,03 ,  ,  Chloriden von Kalium und Lithium. 
ChBIN 16,5 


Die Volumdifferenz der Verbindungen ist thatsichlich 
immer sehr genau die Hadlfte der Volumdifferenz der ent- 
sprechenden Metalle. Diese Thatsache erklart sich, wenn 
auch nicht mit Nothwendigkeit, so doch auf die einfachste 
Weise und vollig geniigend, wenn man zu der Regel I 
noch die Regel HI zu Hilfe nimmt, wonach den Leicht- 
metallen der Triade Kalium, Natrium und Lithium in 
den erwahnten Halogensalzen analoge Condensationen, 
und zwar auf die Hdlfte ihres metallischen Volums zu- 
kommen; welche letstere Thatsache zugleich eine aufser- 
ordentliche Einfachheit des Condensationsgesetzes zu er- 
kennen giebt. 

210. Die Regel TV von dem Vorherrschen der Con- 
densationen 1 und 2 wird durch eine grofse Reihe von 
Thatsachen gerechtfertigt. Sehr oft, wenn ein Leicht- 
metall und ein Schwermetall in analogen Verbindungen 
isomorph sind, wie Strontium und Blei, Natrium und Silber, 
Magnesium und Nickel, Aluminium und Eisen, Cerium 
und Kisen u. s. f., ergiebt sich die beobachtete Differenz 
der Volume ihrer isomorphen Verbindungen sehr genau 
gleich der Differenz aus dem unverdnderten Volum des 
Schwermetalls und dem halben Volum des Leichtmetalls. 
Es ist dies, was ich an dieser Stelle der Kiirze wegen 
nur erwihnen, nicht durch Anfihrung der Beobachtungen 
belegen will, z. B. der Fall fiir die rhombisch isomorphen 


73 


Sulfate und Carbonate des Strontiums und Bleis, sowie 
fiir die Oxyde derselben; fiir die regular isomorphen Chlo- 
ride, Bromide und Jodide des Natriums und Silbers; fiir 
die regulir isomorphen Oxyde des Magnesiums und Nickels; 
fiir die rhomboédrisch isomorphen Oxyde des Aluminiums 
und Eisens, und deren rhombisch isomorphe Hydrate; 
fiir die regulir isomorphen Oxyduloxyde des Ceriums und 
Eisens usw. Eine so grofse Reihe von tibereinstimmenden 
Thatsachen kann nicht auf einem Zufall beruhen; und sie 
lassen zu ihrer Erklérung keine andere einfache Auslegung 
zu, als die unter Regel IV gegebene. 

Geht daher ein Schwermetall und ein Leichtmetall mit 
einem dritten Element oder einer Complexion von Elementen 
isomorphe Verbindungen ein, so werde ich das Volum; 
mit welchem dieses dritte Element oder diese Complexion 
in beiden Verbindungen enthalten ist, als ermittelt be- 
trachten, wenn die beobachtete Volumdifferenz beider iso- 
morpher Verbindungen der Regel IV Geniige leistet. 

Durch die Regel [II und 1V wird daher in der That 
_ ein Eingang gewonnen zur Ermittelung der Volumcon- 
stitution mannichfaltiger Gruppen von Verbindungen. 

211. Auch da, wo die Krystallform keine Fiihrung 
darbietet, und die obigen Regeln nicht anwendbar sind, 
giebt manchmal eine mehrfache Analogie brauchbare Winke. 

Sind a, b,c... . die bekannten Volume irgend wel- 
cher Elemente, z. B. Schwermetalle, oder irgend welcher 


Complexionen von Elementen, die mit A, B, C.... be- 
zeichnet seyen; sind ebenso h, i, k.... die bekannten 
halben Volume irgend welcher Leichtmetalle H, , K... , 


und es ergeben sich fiir die Verbindungen von unbekannter 
Krystallform oder auch fiir die nicht isomorphen Verbin- 
dungen der betreffenden Elemente oder Complexionen 
mit einem Elemente oder einer Complexion U, also fiir 
die Verbindungen AU, BU, CU..., HU, IU, KU.... 
die gleichen Reste AU—a=BU—b=CU—c.... 
=HU—h=IU—i=KU—k... , so ist eine Wahr- 
scheinlichkeit vorhanden, dafs die Schwermetalle oder die 


74 


Complexionen A, B, C ... . auch hier mit ihrem beob- 
achteten Volum, und die Leichtmetalle H, I, KK... . mit 
ihrem halben metallischen Volum in die Verbindung mit U 
eingehen; und zwar ist dieselbe um so gré{ser, je haufiger 
diese gleichen Differenzen sich ergeben. 

Ich werde jedoch von dieser Methode nur dann Ge- 
brauch machen, wenn wenigstens drei solcher gleicher 
Reste gut bestimmter Verbindungen vorliegen, oder wenn 
das aus zweien sich ergebende Volum fiir U schon ander- 
weitig tibereinstimmend gefunden worden ist; denn diese 
Methode kann sehr leicht zu Irrthtimern fiihren, da bei 
nicht isomorphen Verbindungspaaren im Allgemeinen keine 
Schliisse von der Volumconstitution des einen auf die des 
anderen zulaissig sind, und dieselben gleichwohl nicht 
selten paralleloster erscheinen, wenn z. B., falls A mit 
dem unveranderten Volum a in der Verbindung A U ent- 
halten ist, U in AU verglichen mit U in BU um nahe 
_ ebensoviel condensirt wire, als B in BU verglichen mit b. 
Solche Paare sind dann pseudoparalleloster, und machen, 
da sie nicht selten sind, die gréf{ste Vorsicht ndéthig. 

Die Wahrnehmung dafs, wenn man von den Volumen 
der Verbindungen eines Elementes oder einer Complexion 
mit einer Reihe von Schwermetallen die Volume dieser 
Schwermetalle abzieht, dann nicht selten der gleiche Rest 
bleibt, hat mich schon 1840 veranlafst, anzuerkennen, dafs 
die Schwermetalle sehr haufig mit ihrem metallischen Vo- 
lum in Verbindungen eingehen. 

Ich werde die vorstehende Methode als Regel V_be- 
zeichnen, und die Regel der Analogien nennen. 

212. Noch eine sechste Regel, welche sich nicht 
selten als die fruchtbarste von allen erweist, habe ich hier 
anzufihren. Sie giebt in vielen Fallen die dankbarsten 
und lehrreichsten Aufschliisse. Ich nenne sie die Regel 
vom Isosterismus multipler Verbindungswerthe. Nicht selten 
sind z. B. Verbindungen von den Formen RU mit R U, 
oder mit R, U von gleichem Volum, also isoster. Da sie 
von verschiedenem Typus sind, erscheinen sie nicht iso- 


75 


morph, und doch in nahem Zusammenhang in Bezug auf 
ihre Volumconstitution. Sind aber RU und R, U isoster, 
so kann mit grofser Wahrscheinlichkeit daraus geschlossen 
werden, dafs R in RU das doppelte Volum hat als RB in 
trey va ie ee . 

Weil nach Regel IV die Condensationsfactoren 1 und 2 
am hiufigsten vorkommen, so sind die hier erwihnten 
Falle aufserordentlich zahlreich. So sind z. B. Kupfer- 
oxydul und Kupferoxyd in dem Sinne isoster, dafs Cu, O 
und Cu, 0, gleiche Volume haben. Es ist darans zu 
lernen, dafs der Sauerstoff im Kupferoxydul das doppelte 
Constitutionsvolum hat, als der Sauerstoff im Kupferoxyd. 

Die genannte Regel erweist sich vorzugsweise und 
am haufigsten auf die Volume von Complexionen anwend- 
bar, deren Volume selbst mit Hilfe der Regeln I bis V 
ermittelt worden sind, und giebt dann iiber die Volum- 
constitution dieser Complexionen oder Bestandtheile von 
Verbindungen die merkwiirdigsten Aufschliisse. 

213. Diefs sind die Methoden, welche ich im Fol- 
genden einhalten werde. Die Schwierigkeiten, die Volum- 
constitution der festen Kérper aufzufinden, bleiben den- 
noch fiir die Mehrzahl der Falle sehr grofs. Es nimmt 
defshalb nicht Wunder, wenn alle bis jetzt von sehr zahl- 
reichen Forschern gemachten Versuche gescheitert sind. 
Um so erfreulicher ist es mir, dafs meine langjihrigen 
Bemtihungen mich doch schliefslich zu Ergebnissen ge- 
fiihrt haben, die man nicht ganz unbefriedigend wird finden 
k6énnen. 

Es ist tiberraschend, wie viele Friichte auf diesem 
Felde, schon gereift, der Hand desjenigen harren, der sich 
die Miihe nimmt, dieselben zu pfliicken. 

Mannheim, im September 1872. 


16 


—V. Untersuchungen iiber die Wolumconstitution 
der festen Korper; von H. Schréder, 


VII. Die einfachen reguliren Chloride, Bromide und Jodide, und daran 
sich Anreihendes. 


214. Dic beobachteten Volume der reguléren Halo- 
genverbindungen der Alkalimetalle habe. ich bereits in 
Bd. 106 dieser Annalen mitgetheilt, Nur fir das Brom- 
natrium habe ich eine Bestimmung nachzutragen. Fiir 
dieses lag nur die‘Messung von Kremers vor, s = 3,079 
(19). Seitdem hat auch Tschermak dasselbe bestimmt, 
und s = 3,01 erhalten. Das Mittel ist s = 3,045, und 
weil m= 103 ist, v= 33,8. 

215. Ich habe bereits dargelegt (209), dafs in den 
reguliren Chloriden, Bromiden und Jodiden des Kaliums, 
Natriums und Lithiums (fir letzteres ist nur das Chlorid 
beobachtet) das Kalium, Natrium und Lithium auf die 
Halfte ihrer Metallvolume condensirt zu erachten sind; man 
kann daher das Volum des Chlors, Broms und Jods in 
diesen reguliren Halogensalzen herleiten. Fiir die Chlo- 
ride ergiebt sich hiernach: 


Vol. K Cl = 37,4 ( 13) Na Ol = 27,1 ( 18) Li Cl = 20,9 (170) 
4} Vol. K= 22,6 (116) 4Vol.Na=11,9(115) 4Vol. Li= 5,9 (114) 
Vol. Cl = 14,8 Ol= 15,2 Cl = 15,0. 


Im Mittel Cl= 15,0. Dieses Chlor mit dem Con- 
stitutionsvolum 15,2 in Verbindungen, vom Na‘Cl ent- 
nommen, will ich zunichst mit Cl“ bezeichnen. 

Mit diesen Verbindungen isomorph sind das Chlor- 
ammonium und das Chlorsilber. Nach Regel ] vom. Pa- 
rallelosterismus werden sie daher das Chlor mit dem gleichen 
Volum als Cl“ = 15,2 enthalten. Hieraus ergiebt sich: 

Ag Cl == 25,9 (22) and “Nee Cl == 39,07 16) 

Cl? == 15,2 (215) Cl” == 15,2 (215) 
Ag = 10,7 NB 1958- 


77 


Das reine Silber hat das Volum 10,2 (132). Es ist 
demnach das Silber mit seinem metallischen Volum im 
Chlorsilber enthalten. Ware ich, nach Regel IV von dem 
Vorherrschen der Condensationsfactoren 1 und 2, vom 
Chlorsilber und Chlornatrium ausgegangen, so wiirde ich 
demnach zu der gleichen Auffassung von der Volumcon- 
stitution dieser reguliren Chloride gelangt seyn. 

Das Volum des Ammoniums = 19,8 (215) bezeichne 
ich mit Am’. 

216. Nach Regel V von den Analogien ist vorerst als 
wahrscheinlich anzuerkennen, dafs auch das Bariumchlo- 
rid, Bleichlorid, Wismuthchlorid und Chromchlorid das 
Chlor als Cl* enthalten. In No. 224 werde ich nachweisen, 
dafs das Constitutionsvolum des dem Blei isomorphen Ba- 
riums = 22,4 ist. Es ergiebt sich nun der gleiche Rest 
tir Chlor, nimlich 15,4 im Mittel, wenn man von den Vo- 
lumen der genannten Verbindungen die Metallvolume ab- 
zieht. Die hierher gehérigen Beobachtungen sind zuniichst: 

a. Bleichlorid = Pb Cl,; m= 278; v = 48,0 (166). 

b. Bariumchlorid = Ba Cl,; m= 208; v= 54,0 (164). 

c. Wismuthchlorid = Bi Cl,; m= 314.5; 

$= 4,56 Bédeker; o = 69,0. 

d. Chromchlorid = Cr Cl,; m= 158,5; 

s = 3,03 bei 17° Schafarik; v = 52,3. 

Nun ergiebt sich: 

ta Cl, = 54,0 (164) Pb Cl, = 48,0 (166) BiCl, =69,0(216) Cr Cl, = 52,3 (216) 


Ba = 22,4 (226) Pb = 18,2 (181) Bi = 21,4 (216) Cr= 74 (Wohl 
Cle = 31,6 Cl, = 29,8 Cl; Sa 47,6 Cl; =7 44,9 
Cl= 15,8 Cl= 14,9 Cl = 15,8 Cl= 15,0. 


Das Mittel dieser Reste ist 15,4 = Cl” (215). 

Ueber die Krystallform dieser Verbindungen ist nichts 
bekannt. Ihre Volumconstitution macht es einigermafsen 
wahrscheinlich, dafs es die regulare ist. 

An anderer Stelle werde ich nachweisen, dafs auch in 
den reguliren Doppelchloriden des Kaliums und Am- 
moniums mit Platin das Chlor als Cl” mit dem Volum 


15,2 enthalten ist. 


78 


217. Fir die Bromide ergiebt sich ebenso: 

K Br = 44,3 ( 14) Na Br=33,8 (213) Ag Br= 31,8 (nat. Kryst. (23) ) 
1 Vol. K=29,6 (116) $Vol.Na=11,9(115) Ag =10,2 (132) 

Br=21,7 Br=21,9 Br= 21,6. 

Ich werde dieses Constitutionsvolum des Broms mit 
Br* = 21,7 (im Mittel) bezeichnen. Fiir das Bromam- 
monium, mit K Br isomorph, ergiebt sich: 

Am Br = 41,2( 17) 

Bee 21, VOTE) 


Am = 19,5 in Uebereinstimmung mit dem aus dem 
Chlorammmonium abgeleiteten Werthe 
Am®* = 19,8 (215). 

218. Nach Regel IV und V_ scheint dieses Brom und 
das metallische Volum des Cadmiums auch enthalten im 
Bromeadmium = Cd Br,; m == 272; 5 = 4,712 bis 4,91 
Boédeker und Gieseke; i. M. s=4,811 und » = 56,5. 
Denn nun ist Cd Br, = 56,5 (218); ab Vol. Cd = 12,9 
(130), bleibt fiir Br, das Volum 43,6 also Br = 21,8. 

Andere von den bis jetzt untersuchten Bromverbin- 
dungen reihen sich hier nicht direct an. 

219. In analoger Weise ergiebt sich fir die Jodide: 


K J = 54,0( 15) Na J =43,5( 20) AgJ=42,0( 24) 
1 Vol. K = 22,6 (116) 4 Vol. Na = 11,9 (115) Ag = 10,2 (132) 
J=31,4 J=31,6 J = 31,8. 


Im Mittel J = 31,6. Ich bezeichne dieses Jodvolum 
mit J%, . 

Fir das Jodammonium = NH,J, m= 145, welches 
mit dem Jodkalium fiir isomorph gehalten wird, giebt 
Bodeker an s = 2,498, womit v = 58,0 ware. Es wiirde 
sich hieraus mit J* fiir Am das Volum 26,4 ergeben, 
welches bis jetzt ohne gentigende Analogie ist. Ich bin der 
Meinung, dafs die Dichtigkeit und Zusammensetzung des 
Jodammoniums, sowie auch seine Krystallform, einer 
wiederholten Priifung bedarf. 

220. An anderer Stelle werde ich zeigen, dafs das 
Volum des festen metallischen Quecksilbers sich aus dem 
Oxyd als Hg = 14,1 ableiten lafst. Dieses Volum Hg 


79 


und das J* scheint in dem gelben rhombischen Queck- 
silberjodid enthalten. Das Quecksilberjodid ist bekanntlich 
dimorph; das gelbe rhombische geht durch kleine Anlasse 
in das rothe quadratische tiber, welches von grdéfserer 
Dichtigkeit ist. Fiir das gelbe, an einzelnen Punkten schon 
geréthete, erhielt Tschermak s=6,11 und s—6,17. 
Fir s = 6,11 ist v= 74,2. Schiff erhielt s =5,91 und 
o= 76,8. Mit Hg = 14,1 und J* = 31,6 berechnet sich 
Vol. Hg J, = 77,3; beobachtet ist 74,2 bis 76,8. 

Ehbe ich nun mit Erfolg noch einige weitere Halogen- 
verbindungen betrachten kann, bin ich gendthigt, erst die 
thatsichlichen Condensationen nachzuweisen, welche sich 
in einigen anderen Gruppen ergeben. 


VIII. Die rhombisch isomorphen Spathe und daran sich Anreihendes. 


221. Eine sehr schéne Gruppe isomorpher und sehr 
gut bestimmter Kérper bilden die rhombischen Sulfate und 
Carbonate des Bariums, Strontiums, Bleis und Calciums; 
welchen sich noch die mit ihnen isomorphen Sulfate des 
Kaliums, Ammoniums und Thalliums, und einige Verbin- 
dungen von unbekannter Krystallform anschliefsen. Die 
Volume habe ich /. c. gréfstentheils bereits mitgetheilt, 
und nur bei wenigen noch etwas hinzuzufiigen. 

a. Bariumsulfat, Schwerspath = BaSO,; m= 233; 

s = 4,476 und v = 52,1 (29). 

b. Strontiumsulfat—=SrSO,; m=183,6; »=46,8 (30). 

c. Bleisulfat— PbS O,; m= 303; v = 48,0 (31). 

d. Kaliumsulfat = K, 8 O,; m= 174; 

gi== 2,66 ing v = 65,4 (25). 

e. Ammovinmisulfat== Am, $O,; m==132; v==74,6 (26). 

Ich habe den unter (26) angefiihrten Bdobacitant es 
fiir Ammoniumsulfat noch die itibereinstimmende von Kopp 
$= 1,77, v= 74,6 anzureihen. 

f. Bariumcarbonat, Witherit = BaCO,; m=197. Ich 
-bin der Ansicht, dafs von den unter (82) mitgetheilten 
Dichtigkeitsbestimmungen des Witherits und Bariumcar- 
bonats nur das Mittel der gut tibereinstimmenden Dichtig- 


80 


keiten von Kirwan, Mohs, Karsten und mir zu nehmen 
ist, namlich s = 4,313. Die Filhol’sche Bestimmung 
s = 4,565 steht mit allen tbrigen nicht im Einklang. Wird 
ihr Einflufs ausgeschlossen, so ist das wahrscheinlichste 
Volum v = 45,7 (221), statt 45,0 (32), wie ich 1859 annahm. 

g- Strontiumcarbonat = SrCO,; m=147,6. Sein Vo- 
lum glaube ich nun auch noch schiarfer bestimmen zu 
kénnen, als es (33) geschehen ist. Won der Mark hat 
seitdem den fasrigen Strontianit von Hamm analysirt, und 
die Dichtigkeit zu s = 3,613 bestimmt. Die Analyse ergab: 
Sr O = 63,56 Proc.; CaO = 4,80 Proc.; CO,=30,85 Proc. 
Hieraus berechnet sich, dafs in demselben 0,614 Moleciile 
~SrCO, mit 0,086 Moleciilen CaC O,, oder naherungsweise 
7 Mol. SrCO, mit einem Mol. Arragonit .zusammenkry- 
stallisirt sind. 

Fur die 8 Moleciile ist m = 1133,2 und vo = 313,7. 
Zieht man das Volum eines Mol. Arragonit = 33,9 (84) 
ab, so bleibt fiir 7SrCO, der Werth v = 279,8 und fir 
SrC O, sonach v = 40,0 (221). Ich bin der Meinung, dafs 
dieser Werth der Wahrheit niaher liegt, als der friiher 
ermittelte = 40,8 (83), welcher ohne Riicksicht auf den 
nie fehlenden Kalkgehalt berechnet ist. 

h. Bleicarbonat, Weisbleierz = PbCO,; m= 267; 

v = 41,0 (85). 

i. Arragonit =CaCO,; m= 100; » = 33,9 (84). 

222. Es hat mich lange Zeit und Miihe gekostet, bis 
ich aus der Summe aller fiir die Kalkverbindungen vor- 
liegenden Thatsachen zu dem Entschlusse gelangte, auf 
den Versuch zu verzichten, die unzweifelhaft zu ermitteln- 
den Constitutionsvolume des Calciums in seinen Verbin- 
dungen nach dem Condensationsgesetz in einfachem Zu- 
sammenhang mit dem (118) mitgetheilten Volum des Cal- 
ciummetalls zu erkennen. Bunsen und Matthiessen 
selbst verhehlen nicht die ungewdhnlichen Schwierigkeiten, 
die Dichtigkeit des galvanisch reducirten Calciums zu er- 
halten, und theilen ihre Beobachtung nur unter grofser 
Reserve mit. Seitdem haben Lies-Bodart und Jobin 


81 


fiir Calcium, welches durch Reduction aus CaJ, mittelst 
Natrium erhalten war, durch Versuche iiber das Unter- 
sinken desselben in Chloroform und das Schwimmen des- 
selben in ,,Bichloriire de Carbone“, und dafs es nur wenig 
schwerer ist als eine Mischung gleicher, Volume beider 
Flissigkeiten, zu ermitteln geglaubt, dafs seine Dichtigkeit 
kaum den Werth s = 1,55 tiberschreiten kénne. Hiermit 
ware v= 25,8. Nach Bunsen und Matthiessen ware 
o = 25,4 (118). 

Ich werde iibrigens an anderer Stelle nachweisen, dafs 
es keineswegs angeht, das Condensationsgesetz schon jetzt 
an jeder Stelle zu erkennen, selbst da, wo es den That- 
sachen in einfachster Form su Grunde liegen mag. 

Ich werde daher zunichst die Constitutionsvolume des 
Calciums nicht auf das Volum des Calciummetalls direct 
zurtickbeziehen. 

223. Nach RegelI vom Parallelosterismus ist in den 
Verbindungen BaSO,, SrSO,, PbSO,, K,SO, die 
Complexion SO,, und in den Verbindungen BaCO,, 
Sr CO,, Pb CO,, CaCO, die Complexion CO, stets mit 
dem nimlichen Volum; und ebenso Ba im Sulfat und Car- 
bonat, Strontium im Sulfat und Carbonat, Blei im Sulfat und 
Carbonat respective mit dem gleichen Volum vorauszusetzen. 
Da sich nun die beobachteten Volumdifferenzen der homo- 
logen Strontium- und Blei-Salze gleich der Differenz des 
Metallvolums Blei und des halben Metallvolums des Leicht- 
metalls Strontium ergeben, so ist nach Regel IV von dem 
Vorherrschen der Condensationsfactoren 1 und 2 anzu- 
erkennen, dafs Blei mit seinem metallischen, Strontium 
mit seinem halben Metallvolum in diesen Verbindungen 
enthalten sind; und ist hiemit ein Eingang zum Verstind- 
nifs dieser Gruppe gewonnen. Ks ist in der That: 


Pb CO; = 41,0( 35) Pb SO, = 48,0 (31) Vol. Pb = 18,2 (131) 
Sr CO, = 40,0 (221) SrSO, =46,8 (30) 4 Vol. Sr= 17,2 (119) 
Pb —Sr= 1,0 Pb—Sr= 1,2 AG 


Poggendorff’s Annal. Erganzungsbd. VI. 6 


82 
Es ergiebt sich demnach ftir die Complexion SO,: 
Pb SO, = 48,0 ( 31) Sr SO, = 46,8 ( 30) 
Pb = 18,2(131) 3 Vol. Sr = 17,2 (119) 
SO, = 29,8 SO, = 29,6. 

Ich werde dies Volum SO, = 29,7 zunachst mit (S O,)* 
bezeichnen. 

Ebenso ergiebt sich fiir die Complexion CO,: 

Pb CO, = 41,0( 35) Sr CO, = 40,0 (221) 
Pb = 18,2 (131) DV ol Sr =. 1t,2 (lg) 
CO, = 22,8 CO, = 22,8. 

Ich werde dies Volum CO, = 22,8 zunichst als (CO,)* 
bezeichnen. 

224. Mit diesen fir (CO,)* und (SO,)* ermittelten 
Volumen lafst sich nun auch das bisher unbekannte Con- 
stitutionsvolum des Bariwms finden. Man erhilt: 

BaSO,=52,1( 29)  BaCO,= 45,7 (221) 
(SO,)* = 29,7 (223) (CO,)% = 22,8 (223) 
Ba = 22,4 Ba = 22,9. 

Im Mittel Ba == 22,6, und vom Schwerspath entnommen 
Ba = 22,4. Es ist dies das normale Constitutionsvolum 
des Bariums, mit welchem es am hiufigsten in Verbin- 
dungen vorkommt. (Vergleiche 216.) 

Auch das unbekannte Constitutionsvolum des Calciums 
lafst sich nun aus dem Arragonit ableiten: 

Ca CO, = 33,9 34) 
(CO,)*% = 22,8 (223) 
Ca= 11,1. 

Dies Constitutionsvolum des Calciums steht in sehr 
einfachem Condensationsverhaltnifs zu dem Volum des 
Calciums im Kalkspath, im mapas im Kalk usw., wie 
ich spater nachweisen werde. 

225. Weil das Kaliumsulfat und Ammoniumsulfat mit 
dem Bleisulfat isomorph sind, so ist nach Regel I vom 
Parallelosterismus anzuerkennen, dafs beide Verbindungen 
die Complexion SO, als (SO,)* = 29,7 (223), wie die er- 
wabnten rhombischen Spathe enthalten. Nun ergiebt sich; 


83 


K,S0O, = 65,4 (221) Am;SO, = 74,6 ( 26) 
(SO,)* = 29,7 (223) (S0,)* = 29,7 (223) 

K, = 35,5 u.K=17,8 Am, = 44,9u.Am = 22,5. 

Ich werde dies Volum des Ammoniums als Am4 = 22,5 
bezeichnen. Es ist bestimmt verschieden von dem Volum 
Am* = 19,8 (215), mit welchem das Ammonium im Chlorid 
und Bromid enthalten ist, worauf ich schon 1859 unter 
(72) und (104) aufmerksam gemacht habe. In welcher 
Beziehung diese beiden Volume Am* = 19,8 (215) und 
Am 4 == 22,5 (225) zu einander stehen, kann an dieser 
Stelle nicht untersucht werden; es miissen dazu die Vo- 
lume erst ermittelt seyn, mit welchen der Stickstoff und 
der Wasserstoff in Verbindungen eingehen. 

In seiner Verbindung mit Chlor, Brom und Jod hat 
das Kalium das Volum 22,6 (209). Nun ist 4 x 22,6 = 18,1 
bis 18,0. Es ist dies offenbar gleich dem oben (225) er- 
haltenen Werthe 17,8. Das Volum, mit welchem das 
Kalium im Sulfat enthalten ist, erscheint demnach sehr 
genau als { seines Constitutionsvolums in den Halogen- 
salzen, oder als ? seines Metallvolums. 

Ich werde nachweisen, dafs dies das normale Con- 
stitutionsvolum des Kaliums ist, mit welchem es am hiu- 
figsten vorkommt. 

Von dem wasserfreien Kaliumcarbonat ist die Krystall- 
form nicht bekannt; aber es enthalt die Kohlensdure mit 
dem namlichen Volum, wie die rhombischen Spathe, und 
das Kalium mit dem namlichen Volum wie das Sulfat. 

Fir K, CO,; m= 138, beobachtete Karsten s = 2,264 
ungefahr; Filhol s = 2,267. Durch Glihen aus zwei- 
fach kohlensaurem Kali erhalten gab es mir s = 2,342 
und s = 2,336, im Mittel s = 2,339 Schréder. Das 
Gesammtmittel ist s == 2,290 und v= 60,0. Meine Be- 
stimmung giebt »= 59,0. Nun erhilt man in der That, 
wenn man (CO,)* = 22,8 (223) von 59,0 abziebt, fir K, 
das Volum 36,2, und K = 18,1 =? x Kaliummetall (209). 
Die Annahme, dafs (CO,)* = 22,8 im Kaliumcarbonat 

(hs 


84 

enthalten ist, rechtfertigt sich vollkommen dadurch, dafs, 
wie ich spiter nachweisen werde, die Kohlensiure bis 
jetzt tiberhaupt nicht dimorph beobachtet ist, indem sich 
die Volume aller bis jetzt tiberhaupt beobachteten wasser- 
freien Carbonate mit dem Constitutionsvolum (C O,)“= 22,8 
(223) in Uebereinstimmung mit dem Condensationsgesetz, 
d. h. unter Anwendung sehr einfacher Condensationsfac- 
toren, erklaren lassen. 

226. Zunichst habe ich hier noch das metallische 
Thallium und das Thalliumsulfat anzureihen, welches mit 
Aluminiumsulfat einen reguliren Alaun bildet, wie das 
Kaliumsulfat, und nach von Lang mit dem letzteren iso- 
morph ist. Dasselbe wird daher nach Regel I die Com- 
plexion (SO,)% = 29,7 (223) enthalten. 

a. Fir das metallische Thallium = Tl; m= 204, ist 
beobachtet: ftir das geschmolzene und _ wiedererstarrte 
s= 11,853 bei 11° De La Rive; fiir das in Draht ge- 
zogene s==11,808 bei 11° De La Rive. Werther 
fand s==11,777 bis 11,9. Im Mittel ist s == 11,86 und © 
Sie VE? (226), 

6. Thalliumsulfat = T],S0O,; m= 504. Fir das nach 
dem Schmelzen erstarrte Salz fand Lamy s = 6,77; also 
© = 74,4. Nun ergiebt sich: 

Tl, SO, = 74,4 (226) 
(9 Of) 295-223) 
Tl, = 44,7 und Tl = 22,3 bis 22,4. 


Ks stimmt dies gentigend itberein mit 21,5 =x 17,2 
= Volum Thalliummethall. 

Das Constitutionsvolum des Thalliums ist demnach 
z seines, Metallvolums, und ich will schon hier nachweisen, 
dafs es sich mit dem gleichen Volum im Carbonat wieder- 
findet. 

ce. Das Thalliumcarbonat = Tl,CO,; m= 468, kry- 
stallisirt monoklinometrisch, ohne krystallographische Ana- 
logie mit dem Bleisalz (Descloizeaux). Fiir aus alko- 
holischer Lisung krystallisirtes fand Lamy s=7,06; 


85 - 


und Lamy und Descloizeaux s = 7,164; im Mittel 
s$=7,112 und v=65,8. Mit dem Constitutionsvolum 
(CO,)* = 22,8 (223) ergiebt sich: 
Tl, CO; = 65,8 (226) | 
(CO,)* = 22,8 (223) 
Tl, = 43,0 also Tl= 21,5 d. i. genau 3 Vol. Thalliummetall. 
Mannheim, im October 1872. 
(Fortsetzung folgt.) 


VI. Ueber die Elektricitétsstrahlen und die Ge- 
setze threr Verbreitung und Suriickwerfung in 
leitenden Platten; von Theodor Schwedoff, 


Professor an der Univ. zu Odessa. 


Nach diesem Titel wiirde der Leser vielleicht denken, 
dafs ich die Absicht hatte, eine nene Hypothese aufzu- 
stellen, nach welcher die Elektricitit als eine wellenférmige 
Bewegung betrachtet werden soll. Ich bin aber fern von 
dieser Absicht. Die Idee, Elektricitiitserscheinungen als 
Bewegung der Kérpertheilchen anzuschen, ist so alt, und 
die Entwickelung derselben in den meisten Fallen so mangel- 
haft und hypothetisch, dafs ich es nicht der Miihe werth 
halte, zu den zahlreichen bis jetzt vorgeschlagenen Hypo- 
thesen noch neue hinzuzufiigen. Ich glaube, dafs nicht 
die Kinbildungskraft, sondern der Versuch uns helfen kann 
den Schleier niederzureifsen, welcher bis jetzt noch itiber 
dem Elektricititswesen schwebt. Wollen wir wirklich die 
Theorie der Elektricitét auf dasselbe Princip zuriickfiihren, 
auf welchem Licht- und Schalltheorie gebaut sind, so 
miissen wir uns vor Allem bestreben mit Hiilfe des Ver- 
suchs die Granzsteine abzuschaffen, welche unsere EKin- 
bildungskraft zwischen diesen Gebieten aufgestellt hatte. 
Gelingt das uns einmal, so geschieht die Verallgemeinung 
der verschiedenen Theorien von selbst. 


86 


Von dieser Ansicht gefiihrt, habe ich unternommen 
auf experimentellem Wege die Frage zu untersuchen, ob 
es einen wesentlichen Unterschied gebe zwischen der Ver- ~ 
breitung der elektrischen Stréme in leitenden Kérpern 
und der Verbreitung der Lichtstrahlen in durchsichtigen 
' Medien, und falls dieser Unterschied wirklich vorhanden 
ist, worin er bestehe. Ich will hier nicht den weiten Weg 
beschreiben, der mich zur Lésung dieser Frage gefihrt 
hatte, und sage nur, dafs er wesentlich darin bestand, dafs 
ich mich bemiihte alles Subjective und Hypothetische von 
mir fern zu halten, was sich in die Wissenschaft neben 
den Thatsachen eingeschlichen hat. In dieser Weise bin 
ich zum Schlufs gekommen, dafs es eine Anschauungs- 
weise giebt, welche uns erlaubt, die elektrischen und Licht- 
Erscheinungen unter dasselbe Princip zu bringen. 

Um im Folgenden mégliche Mifsverstindnisse zu ver- 
meiden, mufs ich zuerst die Benennungen scharf definiren, 
welche ich gebrauche. 

Ein elektrischer Pol ist der Punkt, in welchem freie 
elektrische Massen vorhanden sind. Elektrischer Strom 
ist die Erscheinung, bei welcher zwei gleiche und un- 
gleichnamige Massen durch denselben Querschnitt des 
K6rpers in entgegengesetzter Richtung mit gleicher Ge- 
schwindigkeit fliefsen. Die Richtung der positiven Elek-: 
tricitat ist die Stromrichtung. Eine vom Pole zu einem be- 
liebigen Punkt des Kérpers gezogene Gerade nenne ich 
Elektricitdtsstrahl. Hierbei mufs ich bemerken, dafs ich 
dem Begriffe Elektricitdtsstrahl vorlaufig keine physikalische 
Bedeutung zuschreibe; ich benutze dieses Wort nur um 
den langen Satz: ,,die Richtung, in welcher die elektrischen 
Massen zum Pole angezogen oder von ihm abgestolsen 
werden* mit einem Worte zu ersetzen. 

Nach der heutzutage herrschenden Ansicht, wirken die 
elektrischen Massen auf einander nach dem Coulomb’- 
schen Gesetze, sie mdgen in- oder aufserhalb der Kérper 
seyn, es mag zwischen diese Kérper ein leitender, oder 
nicht leitender, oder auch gar kein Kérper eingeschoben 


o¢ 


werden. Driicke ich mich in der oben erklarten Weise 
aus, so kann ich die angefiihrte Ansicht in folgender Weise 
aussprechen: Die Elektricitaétsstrahlen verbreiten sich vom 
Pole nach allen méglichen Richtungen und gehen durch 
alle Koérper ungestort. 

Das wire der Unterschied zwischen den elektrischen 
Strahlen und den Lichtstrahlen, welche letztere, wie be- 
kannt, durch die Kérper, auf welche sie fallen, gewisse 
Ablenkungen erleiden. Vielleicht aber ist dieser Unter- 
schied nur scheinbar und es ist zu untersuchen, ob die 
Gesetze, welche fiir Lichtstrahlen gelten, nicht auch fir 
die Elektricitatsstrahlen giiltig bleiben. Die Lésung dieser 
Frage bildet den Inhalt meiner Abhandlung. 


I. Gang der Strahlen in einer unbegranzten Ebene. 


Denken wir uns eine sehr diinne, durchsichtige, un- 
begrainzte Glasplatte, welche auf beiden Flichen mit Amal- 
gam bedeckt ist. Im Inneren dieser Platte denken wir 
uas einen Lichtpunkt. Die von ihm ausgehenden Strahlen 
kénnen in den 4ufseren Raum nicht gelangen, da sie vom 
Amalgam zuriickgeworfen werden; sie kénnen sich nur 
in der Ebene der Platte verbreiten. In Abstinden r, R 
yom Lichtpunkte nehmen wir zwei Punkte a, A und be- 
schreiben um den Lichtpunkt mit den Radien r, R zwei 
cylindrische Flichen, deren gemeinsame Axe h der Dicke 
der Platte gleich ist und deren Basen mit den Flachen der 
Platte zusammenfallen. Bezeichnen wir weiter mit 1, J 
die respective Intensitét der Strahlen in Punkten a, A, 
d. h. die Mengen der Strahlen, welche auf die Oberflachen- 
heit normal fallen. Die Strahlenmengen, welche auf die 
ganzen cylindrischen Flachen fallen sind respective 27 r ht, 
2nxnRHJ. Diese Mengen miissen gleich seyn, da alle 
Strahlen, welche durch die kleinere cylindrische Flache 
gegangen sind, nachher auf die gréfsere fallen. Wir 


haben also: 
InrhiwRAJ oder 7 = 


by] + 


d. h. die Intensitaét der Strahlen, welche sich in der Rich-— 
tung einer Ebene verbreiten, ist den Abstdnden vom Licht- — 
punkte umgekehrt proportional. 

Wenden wir diesen Satz auf die Wirkung eines elek- _ 
trischen Pols an, der sich in einer leitenden, unbegranzten 
und von beiden Seiten isolirten Platte befindet, so kénnen 
wir daraus sogleich einen Schluls ziehen, der sich leicht 
mit Hilfe des Versuchs priifen lafst. 

Es seyen P und Q (Fig 5 Taf.I) zwei Punkte der 
Platte, zu welchen respective positiver und negativer Pol 
einer galvanischen Kette abgeleitet sind, und a ein Punkt 
der Platte. Auf—+ e dieses Punktes wirken zwei Krijfte 
p und q in den Richtungen Pa und aq, welche den Ab- 
stinden des Punktes @ von den Polen umgekehrt_ pro- 
portional sind, so dafs a =i. 

Um die Richtung der resultirenden Kraft zu bestimmen, 
mtissen wir auf den Verldéngerungen der Strahlen ein 
Parallelogramm construiren, dessen Seiten den Kraften p, q 
proportional seyen. Die Diagonale ab dieses Parallelo- 
gramms stellt die Richtung vor, in welcher sich die positive 
Elektricitat unter der Wirkung zweier Pole bewegt. Es 
ist aber leicht zu beweisen, dafs diese Diagonale mit der 
Tangente zusammenfallt, welche im Punkte a an den Kreis 
gezogen ist, der durch diesen Punkt und die zwei Pole 
geht. In der That sind die Dreiecke PQa und apb 
aibnlich, da ihre Seiten Pa, bp, Qa und ap proportional, 
und die Winkel bei a und p gleich sind. Daraus kommt: 
LaPQ=Labp=Lqab, was nur dann méglich ist, 
wenn ab tangential zum Kreise P Qa im Punkte a ist. 

Da —e des Punktes a sich unter der Wirkung der- 
selben Pole befindet, so bewegt sie sich in der Richtung 
a b’, welche auch tangential zum Kreise ist. Daraus kénnen 
wir den folgenden Satz ableiten: Sind zu zwei Punkten 
emer leitenden unbegrdnsten Platte zwei Elektroden abge- 
leitet, so versweigt sich der Strom in der Weise, dafs an 
einem beliebigen Punkte der Platte die Stromrichtung mit der 


s 


89 

Tangente susammenfallt, welche in diesem Punkte an den 
Kreis gezogen ist, der durch diesen Punkt und die Pole 
geht. Dies ist aber das wohlbekannte Gesetz der Strom- 
verzweigung in einer unbegrinzten Platte, das von Hrn. 
Kirchhoff theoretisch untersucht und experimentell be- 
wiesen wurde. Kirchhoff griindete aber seine Unter- 
suchung auf ganz andere Principien, welche mit den 
Lichterscheinungen nichts gemein haben. 

Ich will jetzt zeigen, dafs man die Stromrichtung nach 
meinem Principe auch in dem Falle bestimmen kann, wenn 
wir keine unbegrinzte Platte haben. Man braucht nur 
vorauszusetzen, dafs auch in diesem Falle die elektrischen 
Strahlen denselben Gesetzen folgen, wie die Lichtstrahlen, 
dafs sie also vom Rande der Platte zurtickgeworfen werden. 
Denken wir uns eine durchsichtige Glasplatte, welche auf 
ihren beiden Flachen, wie auch an den Randern mit Amal- 
gam bedeckt ist. 

Befindet sich ein Lichtpunkt im Innern dieser Platte, 
so werden die von ihm ausgehenden Lichtstrahlen nicht aus 
der Platte gehen kénnen, da diese Strahlen vom Amalgam 
zuriickgeworfen werden, sobald sie an die Oberfliche oder 
an den Rand der Platte treten. 


Il. Zurtickwerfung der elektrischen Strahlen von einer Granzlinie. 


Statt der durchsichtigen Platte nehmen wir jetzt eine lei- 
tende durch die Gerade mn (Fig. 6 Taf. I) begrinzte und 
mit Luft umgebene Platte. Im Inneren dieser Platte denken 
wir uns einen elektrischen Polp. Folgen die von ihm aus- 
gehenden Strahlen denselben Gesetzen wie die Lichtstrahlen, 
und treten sie an die Grinzlinie mn, so werden sie dabei 
von letzterer reflectirt und nehmen so eine Richtung, 
als ob sie aus einem Punkte p hervorgingen, der dem 
katoptrischen Bilde des Punktes p entspricht. Ein Punkt 
A der Platte befindet sich dann unter der Wirkung zweier 
Strahlen, deren Richtungen p A, p, A sind und deren In- 
tensitaten wir respective mit J, J, bezeichnen. Diese In- 
tensitaten sind den Lingen pA, und p, A umgekehrt pro- 


ra 


90 


J ap 
Jy Ap 5 
Befindet sich ein elektrischer Pol p in einer leitenden, isolirten 
Platte, welche von einer Geraden begrdnzt ist, so kénnen 
wir diesen Fall auf den xzuriickfihren, dafs es keine Gréns- 
linie giebt, d. h. dafs die Platte wnendlich grofs ist. Wir 
brauchen nur aufser dem Pole p noch einen Punkt p, in Be- 
tracht 2u ziehen, der sich aufserhalb der Platte befindet und 
dem Bilde des Pols p entspricht. Wir wollen diesen Satz 
sogleich auf die Aufgabe von der Stromverzweigung in 
einer leitenden Platte anwenden. Es sey eine solche Platte 
nur einerseits von einer geraden Linie mn (Fig. 7 Taf. I) 
begrinzt, und zu zwei Punkten dieser Platte P und Q 
respective positiver und negativer Elektroden einer gal- 
vanischen Batterie abgeleitet. Da der Punkt P am Rande 
der Platte liegt, so fallt das Reflexionsbild P’ mit dem 
Punkte P selbst zusammen. Das Bild des Punktes Q be- 
findet sich in Q’. Auf einen Punkt a der Platte wirken 
also vier Pole: P, P’, Q, Q’. Die Resultirende der Wir- 
kung aller dieser Pole auf + e eines beliebigen Punktes a 
lafst sich leicht in folgender Weise bestimmen. Durch 
den Punkt a ziehe man die Strahlen Pap aQq, aQ’ i 
in den Richtungen, in welchen + e des Punktes a unter 
der Wirkung der Pole P, P’, Q, Q', sich zu bewegen 
strebt. Von diesen Strahlen theile man die Lingen af, 
fof; @fiy @fr, die den Abstaénden a P, a P,aQ, a Q’ um- 
gekehrt proportional sind. Diese Langen stellen uns nach 
Gréfse und Richtung die Krafte vor, mit welchen die 
Pole P, P’, Q, Q’ auf die-+ e des Punktesa wirken. 
Ziehen wir f,s gleich und parallel mit a f,, und s F gleich 
und parallel mit af, so stellt die Gerade a F die Gréfse und 
Richtung der resultirenden Kraft vor. Diese Richtung mufs 
auch die des Stromes seyn, da —e unter der Wirkung 
derselben Pole sich in entgegengesetater Richtung bewegt. 
Kine zu der Geraden aF lothrecht gezogene Gerade a N 
mufs die Richtung ohne Strom bezeichnen. In derselben 
Weise lafst sich die Stromrichtung in einem beliebigen - 


proportional, so dafs: Daraus folgt der Satz: 


91 


Punkte der Platte bestimmen. Um diese Folgen durch 
Versuche zu bestitigen, habe ich dieselbe Methode an- 
gewandt, welche Kirchhoff bei seinen Untersuchungen 
tiber denselben Gegenstand benutzte. Ich habe namlich 
zu zwei Punkten einer Staniolplatte zwei Elektroden einer 
galvanischen Batterie abgeleitet und die Enden des Drahtes 
eines Multiplicators in solchen Lagen an die Platte ge- 
driickt, dafs der Multiplicator keinen Strom anzeigte. 

. Da die Drahtenden im Abstand von 5™" von einander 
waren, so zeigte die Gerade, welche durch die Beriihrungs- 
punkte ging, die Richtung ohne Strom, und die zu ihr 
lothrechte Gerade die Stromrichtung in dem Punkte der 
Platte, welcher zwischen den Beriihrungspunkten in glei- 
chen Abstanden von denselben lag. 

Ich will die Anordnung bei meinen Versuchen naher 
beschreiben. 

Die Empfindlichkeit des Multiplicators war so grofs, 
dafs ein aus Stahl] und Kupfer bestehendes Thermoelement 
bei der Beriithrung mit der Hand die Magnetnadel um 50° 
ablenkte. Die Drahtenden des Multiplicators wurden 
federférmig gebogen, wie es die Fig. 8 Taf. I zeigt, und 
mit Siegellack an einen Glasstreifen gekittet und zwar so, _ 
dafs die Endpunkte an den Rand des Streifens driickten. 
Dadurch konnte ich die Richtung ohne Strom sehr genau 
bestimmen. Die Staniolplatte 700" lang und 520™" breit 
wurde auf eine Marmorplatte gelegt. Die Polenden der 
Batterie wurden an zwei dreieckige Platten von Ebonit 
befestigt und mit Hilfe von Gewichten an die Staniolplatte 
gedriickt, wie es die Fig. 9 Taf. I darstellt. Die Pole 
und die zu untersuchenden Punkte waren auf der Staniol- 
platte so vertheilt wie es die Fig. 12 Taf. I darstellt. MN 
ist der mittlere Theil des lingeren Randes meiner Staniol- 
platte, P die genaue Lage des positiven, Q die des ne- 
gativen Pols der Batterie. I, I, Il sind die Punkte, in 
welchen die Stromrichtung zu bestimmen war. Ia, Ib, 
IlIc sind die Richtungen, welche den resultirenden Kraften 
entsprechen, die in oben erklarter Weise construirt worden 


92 


sind. IA, IIB, ILC sind die zu ihnen ‘lothrecht gezoge- 
nen Geraden, welche also die theoretischen Richtungen 
ohne Strom darstellen. Als ich den Rand des Glas- 
streifens Fig. 8 Taf. I in der Richtung einer dieser Gera- 
den auf die Staniolplatte gelegt hatte, so dafs der zu 
untersuchende Punkt sich zwischen den Drahtenden a, y 
befand, zeigte der Galvanometer keinen Strom an. Es. 
gentigte aber den Rand des Glasstreifens nur um 1° von 
der theoretischen Richtung zu entfernen, um eine bedeu- 
tende Ablenkung der Magnetnadel zu ‘erhalten. Aus an- 
deren Versuchen, welche ich hier nicht anfiihre, da sie 
auf demselben Wege und mit demselben Erfolge ausge- 
fihrt worden sind, obgleich die Vertheilung der Pole und 
die relative Lage der zu untersuchenden Punkte verschieden 
war, fiel in allen Fallen die experimentell gefundene Strom- 
richtung vollstindig mit der Richtung zusammen, welche 
sich nach dem obenerwahnten Princip der Zuriickwerfung 
der Strahlen construiren last. Der Unterschied zwischen 
beiden Richtungen tiberschritt in keinem Falle den Winkel 
von 1°, was den unvermeidlichen Fehlern zuzuschreiben ist. 

Daraus schliefse ich, dafs die von mir gebrauchte Me- 
thode, die Stromrichtung in einer begrinzten Platte geo- 
metrisch zu bestimmen, zu richtigen Resultaten fiihrt. 
Es bleibt jetzt zu untersuchen, wie sich die elektrischen 
Strahlen verhalten, wenn sie zwei Mal reflectirt werden. 
Zuerst setze ich voraus, dafs diese Strahlen auch bei viel- 
facher Reflexion demselben Gesetze folgen, wie die Licht- 
strahlen. 

Aus dieser Voraussetzung lafst sich eine Folge her- 
leiten, welche mit Hilfe des Versuchs leicht zu_priifen 
ist. Nehmen wir eine Staniolplatte Fig. 10 Taf. I, welche 
von den Geraden AB und AC begranzt ist, in allen anderen 
Richtungen aber sich unbestimmt erstreckt. Wenn wir 
auf der Halbirungslinie des Winkels BAC einen Pol P 
setzen, so werden die von ihm ausgehenden Strahlen viel- 
fach reflectirt, erstens vom Rande A B, dann von A C, dann 
wieder von AB usw. Dadurch mufs eine Menge von Bild- 


93 


punkten entstehen, die desto gréfser wird, je kleiner der 
Winkel BAC. Fig. 11 Taf. I stellt die Lage dieser Bild- 
punkte, wenn der Winkel B A C gleich 72° ist. In diesem 
Falle liegen diese Punkte und der Pol selbst in den 
Scheiteln eines reguliren Fiinfecks. Liegt der andere Pol 
im Punkte A, so fallen alle seine Bildpunkte mit ihm zu- 
sammen. Berithren wir also die Staniolplatte in den 
Punkten A und B mit den Elektroden einer galvanischen 
Kette, so miissen wir die Wirkung aller zehn Pole P, P’, 
P", P”, P’", Q, 2’, 9", 0", Q"" in Betracht ziehen, wenn 
wir die Richtung der resultirenden Kraft in einem belie- 
bigen Punkt a der Platte bestimmen wollen, wobei die 
Construction dieser Richtung in derselben Weise auszu- 
fiihren ist, wie ich es oben beschrieben habe. Ich ziehe 
namlich durch den Punkt a die Strahlen Pap, P’ ap’ usw., 
aA, AA’ usw. und lege auf diese Richtungen vom 
Punkte a die Lingen ab, welche den Abstinden Pa, Pa 
usw. umgekehrt proportional sind. Diese Lingen stellen 
die Krifte dar, mit welchen die +e des Punktes a be- 
wegt wird. 

Die Resultirende aller dieser Krifte mufs mit der Strom- 
richtung im Punktea zusammenfallen. Diese Folgerung habe 
ich auch nach der obenbeschriebenen Methode experimen- 
tell gepriift und die-Theorie in yollstindiger Ueberein- . 
stimmung mit dem Versuch gefunden. Ich fihre hier 
nicht die detaillirte Beschreibung dieser Versuche an, da sie 
yon einem Jeden leicht zu verificiren sind, der nur im Be- 
sitz einer Staniolplatte, eines galvanischen Elements und 
eines Multiplicators ist. 

Bei allen diesen Versuchen mufs man aber eine Vor- 
sicht nicht aufser Acht lassen. Da eine jede Platte nicht 
einen Rand sondern mehrere hat, und die elektrischen 
Pole sich an jedem Rande reflectiren, so entsteht eine 
grofse Anzahl von wirkenden Punkte, und die Aufgabe 
wird dadurch sehr verwickelt. Ist aber die Platte ziem- 
lich grofs, so kénnen wir die Stellung der Pole und der 
zu untersuchenden Punkte so nahe an einen oder an zwei 


240, 

Rander, und zugleich so fern von den tibrigen wiahlen, 
dafs die Wirkung der Reflexionspole, welche von den 
letzteren  entsteht, zu vernachlassigen ist. Darin kann 
man sich in folgender Weise tiberzeugen. Man bestimme 
mit Hulfe des Multiplicators die Stromrichtung in einem 
Punkte a einer Platte. Man schneidet ein Stiick der Platte 
in der Nahe eines Randes Bab ab; bleibt dabei die Strom- 
richtung im Punke a dieselbe, so ist das Reflexionsbild 
des Randes B ohne Einflufs auf den Punkt A. 

Ich will jetzt die Folgerungen zusammenfassen, welche 
sich aus meinen Untersuchungen ziehen lassen. 

1. Befindet sich ein elektrischer Pol in einer sehr 
diinnen leitenden isolirten Platte, so ist die Intensitaét der 
Wirkung der von ihm ausgehenden Strahlen der Lange der 
Strahlen umgekehrt proportional. 

2. Fallen die Strahlen auf einen geradlinigen Rand 
der Platte, so werden sie zuriickgeworfen, so dafs der EKin- 
fallswinkel dem Reflexionswinkel gleich ist. 

3. Fallen die schon einmal reflectirten Strahlen auf 
einen anderen Rand, so werden sie nach demselben Ge- 
setze zuriickgeworfen. 

4, Die Intensitét der Strahlen, welche einmal oder 
mehrmals reflectirt wurden, la{st sich in denselben Kinheiten 
messen, wie die Intensitét der Strahlen, welche keine Re- 
flexion erlitten. Bei der Reflexion sind also keine Ver- 
luste der Intensitét zu bemerken. 

5. Das Reflexionsbild eines positiven Pols wirkt wie 
ein positiver Pol. Das Zeichen des Strahles wird also 
durch die Reflexion nicht geandert. 

Obgleich aus diesen Satzen eine Analogie zwischen 
den elektrischen- und Lichterscheinungen folgt, so will 
ich mich doch jeder vorzeitigen Speculation enthalten 
und ziehe vor, erst zu untersuchen, wie sich die elek- 
trischen Strahlen verhalten, wenn sie von einer krummen 
Linie zuriickgeworfen werden. 

Die Resultate dieser Untersuchung werden den Inhalt 
meiner nichsten Abhandlung bilden’ 


95 


VII. Ueber die Natur der Elektricitét; 
von Hrn. E. Edlund’). 
(Der Stockholmer Akademie am 10. Mai 1871 vorgelegt.) 


Erster Theil. 


Man nahm ehedem an, die Warme bestehe aus einer 
zarten und unwigbaren Materie, die, von der Warme- 
quelle fortgeschleudert, den sie aufnehmenden Koérper er- 
wirme und je nach ihrer gré{seren oder geringeren Menge 
den Temperaturgrad desselben bedinge. Nach einer ahn- 
lichen Theorie besteht das Licht auch aus einer impon- 
derablen Materie derselben Art. Um die magnetischen 
Erscheinungen zu erklaren, nahm man eine neue Materie, 
das magnetische Fluidum, zu Hilfe, und fir die elektrischen 
Erscheinungen mu(ste man abermals ein Fluidum creiren, 
das, wie das magnetische, aus zwei besonderen Arten be- 
stehe. In Betreff des Lichtes und der Warme ist es 
spaiter bewiesen, dafs diese Erscheinungen Oscillationen 
sind, sey es der kleinsten Theilchen der Substanz oder des 
Aethers, jener zarten und elastischen Materie, die in der 
ganzen Natur verbreitet ist und selbst in den Theilen des 
Raumes, welche von keiner anderen Substanz eingenommen 
werden. Seit der Entdeckung des Diamagnetismus kénnen 
die dahin gehdrigen Erscheinungen nicht mehr durch 
magnetische Fluida erklart werden, wahrend sich der 
elektrische Ursprung mittelst der Ampére’schen Theorie 
feststellen lafst. Die beiden elektrischen Fluida sind also 
die einzigen, die bis jetzt unter theoretischem Gesichts- 
punkt als nothwendig betrachtet werden. Wir wollen ver- 
suchen, in dieser Arbeit zu zeigen, dafs sich die elek- 
trischen Erscheinungen, die statischen wie die dynamischen, 
‘ mit Hilfe eines einzigen Fluidums erkliren lassen, welches 


1) Auf Wunsch des Hrn. Verfassers aus dem Archive des sciences de 
la Bibliothéque universelle 1872 Mars et Avril, ibersetzt, 


96 


aller Wahrscheinlichkeit nach nichts anderes ist als der 
Aether '). 


1) Wir nehmen uns die Freiheit, einem Vortrage, mit welchem der Baron 
F. v. Wrede im Jahre 1847 das Prasidium der Konigl. Akademie 
der Wissenschaften niederlegte, die folgenden Zeilen iber die Wich- 
tigkeit des Aethers zu entlehnen. 

»Man kann eben so wenig annehmen, dafs eine den unendlichen 
Raum erfiillende Materie, die so eigenthiimliche und merkwiirdige 
Eigenschaften besitzt wie die, welche wir dem Aether beizulegen ge- 
zwungen sind, von der Vorsehung alleinig zur Fortpflanzung des 
Lichtes bestimmt worden, als man voraussetzen kann, dafs die Luft 
ausschliefslich zur Fortpflanzung des Schalles da sey. Die so ge- 
ringe Dichtigkeit des Aethers ist bewiesen durch seinen ganz unwahr- 
nehmen Widerstand gegen die Planeten, die sich darin ohne Hinder- 
nifs bewegen. Die Kometen dagegen, die ihrerseits eine ungemein 
geringe Dichtigkeit besitzen und sich in gewissen Theilen ihrer Bahnen 
mit einer sehr grofsen Geschwindigkeit bewegen, scheinen einen merk- 
lichen Widerstand vom Aether zu erleiden. Wenn sich dieses be- 
statigt, wird die Existenz des Aethers, als einer mit Tragheit be- 
gabten Materie, auf einem zweiten Wege festgestellt, Die ungeheure 
Schnelligkeit, mit welcher das Licht sich fortpflanzt, zeigt uns anderer- 
seits, dafs die Aether-Materie eine im Vergleich zu ihrer Dichtigkeit 
aufserordentliche Elasticitét besitzen mufs. Von allen Substanzen 
innerhalb des Bereichs unserer Erfahrung ist das Eisen die meist 
elastische und der Wasserstoff, der ungefahr vierzehn Male leichter 
ist als die atmosphiarische Luft, die leichteste. Denke man sich nun 
eine Materie von gleicher Dichtigkeit wie die des Wasserstofis, ver- 
diinnt mittelst einer gewOhnlichen Luftpumpe so weit es méglich ist, 
z. B. bis zum Druck von | Millimeter, und deren Elasticitat der des 
Eisens gleich ware; eine hypothetische Materie von dieser Natur 
wirde den Schall oder jede andere Vibrationsbewegung mit einer 
Geschwindigkeit von 8000 Myriametern in der Secunde fortpflanzen. 
Wie ungeheuer diese Geschwindigkeit auch ist, so macht sie doch 
nur etwa ein Fiinftel von der des Lichtes aus, und folglich miifste 
der Elasticitétsmodulus, ausgedriickt in Lingenmaafs, beim Aether 
ungefabr 25mal gréfser seyn als bei der hier zum Vergleich aufge- 
stellten hypothetischen Materie. Betrachtet man den Aether als ein 
Gas und denkt man sich die Méglichkeit eines Vacuums in demselben, 
so wiirde die Geschwindigkeit, mit welcher der Aether sich in das- 
selbe stiirzen wiirde, auf 64000 Myriameter in der Secunde steigen, 
und wie niedrig man auch seine Dichtigkeit veranschlagen moge, so 
wiirden doch, mit dieser Geschwindigkeit, seine mechanischen Effecte 
auffallend und heftig seyn. Es ist also an sich sehr wahrscheinlich 


dafs der Aether eine der wichtigsten Rollen bei fast allen Natur-Ey- 
scheinungen spiele. “ ‘ 


97 


Wir nehmen das Daseyn einer zarten, im héchsten 
Grade elastischen Materie an, die im ganzen Weltall ver- 
breitet ist, und zwar nicht blofs im Vacuum, sondern auch 
in den Theilen des von der wigbaren Substanz einge-~ 
nommenen Raumes. Ebenso nehmen wir an, dafs zwei 
in distans befindliche Aethermoleciile einander lings der 
Verbindungslinie abstofsen, im umgekehrten Verhaltnifs 
der Quadrate der Abstande. Der elektrische Aether ihnelt 
also im héchsten Grade einem gewdhnlichen Gase. In 
Betreff der Beziehungen des Acthers zu der tbrigen Ma- 
terie haben wir nur eine einzige Annahme zu machen 
néthig, naimlich die, dafs in den Kérpern, welche wir gute 
Elektricitatsleiter nennen, der in ihnen enthaltene Aether 
oder wenigstens ein Theil desselben sich leicht von einem 
Punkt zum anderen verschiebe. Wir setzen auch voraus, 
dafs, wie bei einem gewéhnlichen Gase, die Moleciile des 


Wir erlauben uns hier auch die folgenden Worte aus dem Schlufs 
von Lamé’s beriihmten Werke: Lecons sur la théorie mathématique 
de Vélasticité des corps solides, Paris 1852, herzusetzen. 

Das Daseyn des Aetherfluidums ist unwiderleglich bewiesen durch 
die Fortpflanzung des Lichts in den planetarischen Raumen, durch 
die so einfache und vollstandige Erklirung der Diffractionsphinomene 
in der Wellentheorie, und, wie wir gesehen haben, beweisen die Ge- 
setze der Doppelbrechung mit nicht geringerer Sicherheit, dafs der 
Aether in allen durchsichtigen Mitteln vorhanden ist. Die wiagbare 
Substanz ist also nicht isolirt im Weltall, vielmehr schwimmen ihre 
Theilchen inmitten eines Fluidums. Wenn dieses Fluidum auch nicht 
die alleinige Ursache aller beobachtbaren Thatsachen ist, so muls es 
wenigstens sie modificiren, sie fortpflanzen und ihre Gesetze compli- 
ciren. Ohne Annahme dieses Agens, dessen Gegenwart unyermeid- 
lich ist, ist es also nicht mehr moéglich zu einer vollstindigen und 
rationellen Erklarung der Erscheinungen in der physischen Natur zu 
gelangen. Man darf nicht bezweifeln, dafs diese Annahme, verstiin- 
dig durchgefiihrt, das Geheimnifs oder die wahre Ursache derjenigen 
Effecte finden wird, welche man dem Warmestoff, der Elektricitat, 
dem Magnetismus, der allgemeinen Anziehung, der Cohésion und den 
chemischen Anziehungen zuschreibt; denn alle diese mysteridsen und 
unbegreiflichen Wesen sind im Grunde nur coordinirte Hypothesen, 
die bei unserer gegenwartigen Unwissenheit ohne Zweifel niitzlich 
sind, aber doch durch die Fortschritte der wahren Wissenschaft zuletzt 
entfernt werden. 

Poggendorff’s Ann. Ergainzungsbd. VI. Hi 


98 


elektrischen Aethers sich leicht bewegen, d. h. durch ‘die 
geringste Kraft verschoben werden kénnen. Wenn der 
Aether sich in einem materiellen Nichtleiter der Elektri- 
citit befindet, so ist diese Beweglichkeit gehemmt und 
sie hingt ab von der der Molectile des materiellen Kér- 
pers, welcher die Elektricitat enthalt. Ist der nicht leitende 
materielle Kérper ein Gas oder eine Flissigkeit von voll- 
kommner Liquiditit, so bewahren die Aethertheilchen ihre 
Beweglichkeit und sie bewegen sich dann mit den Theil- 
chen des Gases oder der Flissigkeit. Aus dieser Beweg- 
lichkeit der Aethermoleciile folgt nothwendig, dafs der 
hydrostatische Druck gleich seyn mufs in allen Richtungen 
wie bei den Fliissigkeiten und gewdhnlichen Gasen. Man 
kann also auf den Aether den Archimedischen Satz an- 
‘wenden, dafs ein in eine Fliissigkeit gebrachter Kérper 
soviel an Gewicht verliert als das Gewicht der verdraingten 
Flissigkeit betrigt, obwohl hier natiirlich nicht von der 
Schwere die Rede seyn kann, sondern nur von der Ab- 
stofsung zwischen den Aethermoleciilen, Kin grofses Licht 
auf die Anwendung dieses Princips auf die uns beschif- 
tigende Aufgabe werfen einige der wohl bekannten dia- 
magnetischen Versuche Plicker’s. Er fand, dafs ein 
magnetischer Kérper von geringerer Magnetkraft als die 
Flissigkeit, in welcher er aufgehingt war, abgestofsen 
wurde von den Magnetpolen, und dafs ein diamagne- 
tischer Kérper, aufgehangt in einer magnetischen Flissig- 
keit, stirker abgestofsen wurde von denselben Polen als 
wenn er sich in einer weniger magnetischen flissigen oder 
gasigen Substanz befand '). 

Ein Aethermoleciil ist in Ruhe, wenn es von allen 
Seiten gleich stark abgestofsen wird. Ein materieller Kér- 
per kann sich durch den Effect einer elektrischen Action 
nicht bewegen, wenn der darin enthaltene Aether von allen 
Seiten gleich stark abgestofsen wird. Ist die Abstofsung an 
der einen Seite geringer als an der anderen, so mufs der Kér- 
per, wenn er frei ist, sich nach der durch die. Resultante 

1) Pogg. Ann. Bd. 77 S. 578, 


2s 


; 39 


der Repulsivkrifte bestimmten Seite bewegen. Will man 
die Bewegung, die ein Kérper B durch die Nihe eines 
anderen Kérpers A erlangt, bestimmen, so kann man, ohne 
Einschrankung der Lésung des Problems, A als fest und 
unbeweglich und blofs B als frei betrachten. 

Man mufs dann folgende Umstinde in Betracht ziehen. 

1. Die directe Wirkung zwischen dem Aether von A 
und dem von B. 

2. Die Wirkung, welche das ganze umgebende Mittel, 
mit Ausnahme des Aethers in A, auf den Acther in B 
ausiibt. 

3. Die Wirkung des Aethers von A auf den Aether, 
welcher, wenn man B entfernte, sich in dem nun yon B 
eingenommenen Raum befande. 

4. Die Wirkung des ganzen umgebenden Mittels, mit 
Ausnahme des von A eingenommenen Raumes, auf den 
Aether, welcher, im Fall man B entfernt hitte, sich in dem 
Raum befande, den B zuletzt einnimmt. 

Auf solche Weise hat man offenbar alle wirksamen 
Ursachen in Betracht gezogen. Die beiden ersten Falle 
beziehen sich auf den Effect der ganzen umgebenden 
Aethermasse auf den Aether von B. Die beiden letzten 
dagegen driicken denselben Effect auf denjenigen Aether 
aus, welcher sich an dem jetzt von B eingenommenen Raum 
befinde, wenn man B entfernt hatte. Nimmt man nun 
die algebraische Summe der beiden ersten Fille, und sub- 
trahirt man davon die Summe der beiden letzten, so er- 
halt man, conform dem Archimedischen Princip, den Aus- 
druck der fiir B geschaffenen Bewegung. Dies wird ein- 
leuchtend durch die Anwendungen, welche wir sogleich 
davon machen werden. 


2. Die elektrostatischen Anzichungen und Abstofsungen. 


Wir nehmen an, dafs ein z. B. mit positiver Elektri- 
_ citiit beladener Kérper mehr Aether als im normalen Zu- 
stand enthalte, und dafs die Aethermenge eines negativ 


elektrischen Kérpers geringer sey als im normalen Zustand. 
Wee 


134477 


100 


Vielleicht kénnte man das Gegentheil annehmen, aber 
mehre elektrische Erscheinungen scheinen anzuzeigen dals 
die obige Hypothese die richtige sey. 

Nennen wir nun a die Aethermenge, welche die Korper 
A und B im normalen Zustand enthalten, betrachen zu- 
vorderst den Fall, wo beide positiv sind, A den Ueber- 
schufs b, und B den Ueberschuls b, besitze. Wer der 
Abstand r zwischen beiden Kérpern hinreichend grofs ist 
gegen das Volum derselben, kann die directe Abstofsung 
zwischen beiden ausgedriickt werden durch 

__ @+b) @+bi) 
ie ; 

Die Wirkung auf B von dem ganzen umgebenden 
Mittel, mit Ausnahme des von A eingenommenen Raums, 
besitzt offenbar eine Resultante gleich der Abstofsung, 
welche zwischen B und dem Aether des von A einge- 
nommenen Ranms stattfindet und eine dieser Abstofsung 
entgegengesetzte Richtung hat. Dies ist einleuchtend: denn, 
wenn man A entfernte, wiirde die Resultante der von dem 
ganzen umgebenden Mittel auf B ausgetibten Abstofsung 
Null seyn. Die Wirkung auf B von dem ganzen um- 
gebenden Mittel, mit Ausnahme des von A eingenommenen 
Raums, ist folblich dieselbe, wie wenn B von diesem Raume 
angezogen wirde. Als Ausdruck der im obigen Falle 2 
implicirten Wirkung erhalt man somit 
a(a+by,) 


2 


+ 


2 
wo das + Zeichen bedeutet, dafs diese Wirkung in einer 
Anziehung langs der Verbindungslinie besteht. 

Die im Falle 3 angezeigte Wirkung ist offenbar 


a und die im Fall 4.. +4. 


Zieht man die algebraische Summe der beiden letzten 
Ausdriicke von der algebraischen Summe der beiden ersten 
ab, so erhalt man 

bibs 


> « 
yr? 


101 


Die Abstofsung zwischen zwei elektropositiven Kér- 
pern ist also proportional dem Product aus beiden Ueber- 
schiissen, dividirt durch das Quadrat des Abstandes. 

Betrachten wir nun den Fall, wo die beiden Korper 
elektronegativ sind, d. h. wo sie weniger Aether als im 
normalen Zustand enthalten. 

Die directe Wirkung zwischen den beiden Kérpern 


(Fall 1) wird also seyn = eee Toe 
die Wirkung im Falle 2 es pe le bi) 
» P sg ttas at eet oe 


Wenn man von der Summe der beiden ersten Ausdriicke 


die Summe der beiden letzten abzieht, erhalt man als 
Wirkung in diesem Fall den Ausdruck — ~ : 

Mithin stofsen die beiden Kérper einander ab propor- 
tional dem Producte aus beiden Unterschiissen und um- 
gekehrt wie das Quadrat des Abstandes. 

Nehmen wir endlich an, A sey elektropositiv und B 
elektronegativ, 6 sey der Ueberschufs von. A, und b, der 
Unterschufs von B. Die vier Falle werden geben: 


No. 1 Behe F(a 03) 
a (a — d4) 
No. 2 =+—5 
aa (a+b)a 
No. 3 =—> 
No. 4 =-+ oz 7 


Daraus erhilt man durch dasselbe Verfahren wie vor- 


hin als Ausdruck fir die Anziehung zwischen beiden 
K6rpern 7 


Die Anziehung folgt also hier dem bekannten Gesetze, 


102 


Gesetzt nun ein Kérper A mit Ueberschufs an Aether 
wirke auf einen anderen B, der anfangs im normalen Zu- 
stand und ein guter Leiter des Aethers sey. Da A einen 
Ueberschufs an Aether besitzt, so wird die Abstofsung 
auf jedes Aethermoleciil von B starker seyn auf der A zu- 
gewandten Seite als auf alle tibrigen. Das Resultat da- 
von wird nothwendig seyn, dafs der Aether sich auf B 
an der von A abgewandten Seite anhiuft und somit auf 
der A zugewandten Seite ein Unterschulfs entsteht. 

Wenn dagegen A einen Unterschuls an Aether besitzt, 
wird jedes Moleciil des Aethers ‘in B nothwendig von 
dem umgebenden Mittel stirker abgestofsen auf der A zu- 
gewandten Seite als auf jeder anderen. Hs bildet sich also 
hier ein Ueberschufs von Aether, begleitet von einem 
Unterschufs an der entgegengesetzten Seite. 

Es ist klar, dafs in diesen beiden Inductionsfallen sich 
eine AnzieAung zwischen beiden Kérpern einstellen mufs, 
denn der Abstand zwischen dem Ueberschufs des einen 
und dem Unterschufs des anderen ist immer kleiner als 
der Abstand zwischen den beiden Unterschiissen und den 
beiden Ueberschiissen. 

Hs ist leicht zu erweisen, dafs der Ueberschuls oder 
Unterschufs an Aether in einem Kérper sich an die Ober- 
fliche dieses Koérpers begeben muls. 

Sey A ein Kérper, der eine cove kode a+b 
enthalte, wovon b der Ueberschufs ist. Klar ist, dafs der 
Aether des umgebenden Raums und die Aethermenge a 
in A sich gegenseitig im Gleichgewicht halten miissen. 
Aller im umgebenden Raum enthaltene Aether, vereint 
mit der Aethermenge a des Kérpers A, kann also keine 
Wirkung auf ein Moleciil des Ueberschusses 6 austiben. 
In Bezug auf die Vertheilung des Ueberschusses ist es 
vollkommen dasselbe, wie wenn die ganze umgebende 
Aethermenge und die Menge a des Kérpers A nicht vor- 
handen wiren. Der Ueberschufs mufs sich also verhalten 
wie wenn er allein da wire, und in diesem Fall muls er 
sich an die Oberfliche begeben, wie Poisson bewiesen hat. 


103 
Dalfs der Unterschuls sich gleichfalls an die Oberfliche 


begeben miisse, kann folgendermafsen erwiesen werden. 
Gesetzt zuvor, dafs der Kérper A dieselbe Aethermenge 
wie im normalen Zustande enthalte. Da alle Abstofsungen 
sich gegenseitig vernichten oder, anders gesagt, Null zur 
Resultante haben, so mufs also jedes Aethermolecil sich 
im Gleichgewicht befinden. Es folgt daraus, dafs die 
Resultante der Abstofsungen aller Moleciile des umgebenden 
Raums gleich seyn muls der Resultante der Abstofsungen 
‘der im Kérper vorhandenen Aethermoleciile und dieser 
in Richtung entgegengesetzt wirkend. Allein wir wissen, 
dafs die Acthermoleciile des Kérpers sich, vermége ihrer 
gegenseitigen Abstofsung, an die Oberfliiche desselben zu 
begeben suchen. Die Resultante der Abstofsungen aller 
Aethermoleciile des umgebenden Mittels miissen also be- 
strebt seyn, die Aethermoleciile des Kérpers von der Ober- 
fliche nach dem Innern abzustofsen. Gesetzt nun einen 
Kérper, der einen Unterschufs an Aether darbiete d. h. 
eine geringere Menge desselben als im normalen Zustand 
bseitze, so wird die Resultante der Abstofsung der aufsern 
Moleciile nothwendig das Uebergewicht haben und folglich 
die Aethermoleciile des Kérpers von der Oberfliche in das 
Innere treiben. Da nun der Kérper eine geringere Aether- 
menge enthalt als im neutralen Zustande, so mufs daraus 
ein Unterschufs an der Oberfliche entstehen. 

Auf abnliche Weise kann man die Condensation des 
Aethers bei der Ladung einer Leidener Flasche oder 
Franklin’schen Tafel erkliren. Der elektrische Ent- 
ladungsstrom ist nichts anderes als der Uebergang des 
Aethers aus dem einen Korper in den anderen *). 


1) Wie man weifs, hat schon Franklin versucht, die zu seiner Zeit be- 
kannten elektrischen Erscheinungen durch Annahme eines einzigen 
elektrischen Fluidums zu erkliiren. Er vermochte indefs nicht, die 
Ursache der Abstofsung zwischen zwei elektro-negativen Kérpern 
nachzuweisen, ohne nicht der wigbaren Substanz Eigenschaften bei- 
zulegen, welche sie nicht besitzt. Die Meinung von Franklin und 

der ,,Unitarier* iiber die Natur der Elektricitét hat aus diesem Grunde 
der der Dualisten, welche die bis heute angenommene Hypothese 


104 


3. Die elektro-dynamischen Erscheinungen. 

Der galvanische Strom besteht nach uns darin, dafs 
der elektrische Aether sich in der Bahn des Stroms von 
einem Punkt zum anderen begiebt und dals die Intensitat 
des Stroms aus dem Product der Dichtigkeit des bewegten _ 
Aether in seine Geschwindigkeit hervorgeht, oder, anders 
gesagt, dafs sie proportional ist der Aethermenge, die in 
der Zeiteinheit die Kette durchlauft. Die Aethermasse, 
welche sich in der geschlossenen Kette befindet, ist gleich 
grofs, der Strom mag existiren oder nicht. Die elektro- 
motorischen Kriifte, aus denen der Strom entspringt, 


yon zwei Fluidis aufstellten, das Feld raumen miissen. In den letzten 
Zeiten sind jedoch wiederum einige Versuche gemacht, die elektrischen 
Erscheinungen als erzeugt durch den Aether oder ein einziges Flui- 
dum zu erkliaren. Ohne in das Einzelne dieser mehr oder weniger 
gliicklichen Versuche einzugehen, wollen wir nur bemerken, dafs sie 
sich in Betreff der Eigenschaften oder Bewegungen des Aethers auf 
Pramissen stiitzen, deren Richtigkeit mit Recht bezweifelt werden 
kann, und dafs iiberdies die Theorien, in welche sie auslaufen, keines- 
wegs das Siegel der Kinfachheit besitzen, welche sie sicher haben 
wiirden, wenn sie die reelle Auslegung der Thatsachen waren. Die Licht- 
theorie setzt voraus, dafs der in einem wagbaren Korper befindliche 
Aether seine Dichtigkeit mit diesem Korper andere, und dafs diese 
Dichtigkeit dieselbe bleibe, so lange der Korper keine Modification 
erleide. Man mufs demgemifs annehmen, dafs die verschiedenen 
Arten wigbarer Materie eine ungleiche Anziehungskraft auf die Aether- 
moleciile ausiiben, Ein materieller Kérper verdichtet in sich den 
Aether der umgebenden Aethermasse bis die Resultante der Effecte, 
welche die eigenen Moleciile des Kérpers und der in dem Kérper 
enthaltene Ueberschufs an Aether auf ein aufseres Aethermoleciil aus- 
tiben, Null wird. Bei einem so mit Aether gesittigten Korper ist 
die Abstofsung zwischen seinem Aether-Ueberschufs und einem aufseren 
Aethermoleciil gleich der Anziehung zwischen demselben Aethermole- 
ciil und den materiellen Moleciilen des Korpers. Wenn man also 
gezwungen ist, zur Erklarung der Lichtphanomene anzunehmen, dafs 
der Aether vermége der auf ihn von der Materie ausgeiibten An- 
ziehung, einen mit den Korpern verinderlichen Grad von Dichtigkeit 
besitze, so folgt daraus nicht, dafs die Kérper aus dieser Ursache 
gewisse elektrische Higenschaften zeigen miissen. Wenn man da- 
gegen, die in dem Korper in seinem normalen Zustand enthaltene 
Acthermenge auf cine oder die andere Weise vermehrt oder vermin- 
dert, so beginnen die elektrischen Erscheinungen sich zu zeigen. Es 


105 


kénnen keinen Aether erschaffen; ihre Wirkung beschrankt 
sich darauf, die oscillatorische Bewegung, welche in Ge- 
stalt von Wairme schon existirt, in translatorische Bewe- 
gung zu verwandeln. Daraus folgt, dafs die Warme ver- 
schwinden mufs an dem Punkt der Kette, wo die elektro- 
motorische Kraft sich in Thatigkeit befindet, was tibrigens 
die Peltier’schen Phinomene beweisen. Die Entstehung 
des galvanischen Stroms vereinfacht sich dadurch unge- 
mein; die elektromotorischen Krifte erschaften nichts 
Neues, sondern sie verwandeln blofs eine Art von Bewe- 
gung in eine andere. Man kann sie vergleichen mit den 
gewohnlichen Maschinen, welche eine Bewegungsart in 
eine andere verwandeln. 

Die zahlreichen Versuche, welche gemacht sind, um 
die Geschwindigkeit der Elektricitat in Metalldrahten zu 
bestimmen, haben keine iibereinstimmenden Resultate er- 
geben, und das aus sehr leicht begreiflichen Griinden. 
Wheatstone und Faraday haben gezeigt, welche wich- 
tige Rolle in dieser Beziehung die Ladung des Leitdrahtes 
spielt. Vermdge dieses Umstandes kann ein folgender 
Punkt des Leitdrahts bei Entstehung des Stroms nicht 
eher Elektricitit aufnehmen als bis die vorangehenden 
Theile desselben Drahts gesittigt sind. Die Geschwindig- 
keit der Elektricitit in einem ins Meer versenkten und 
mit einer isolirenden Hiille umgebenden Leitdraht mulfs 
sich also relativ als sehr gering erweisen, denn dieser 

folgt jedoch daraus nicht, als unmittelbare Folge, dafs die elektrisirten 

Kirper andere optischen Eigeuschaften zeigen miissen als im natiir- 

lichen Zustand. Die Fortpflanzungsgeschwindigkeit des Lichts und 

folglich auch die Wellenlangen hingen nicht ausschliefslich von der 

Dichtigkeit ab, sondern von dem Verhiltnifs zwischen seiner Elasti- 

citit und seiner Dichte. Wenn also die Elasticitat des Aethers pro- 

portional seiner Dichte zu oder abnimmt, kann bei der Fortpflanzungs- 
geschwindigkeit des Lichts, bei der Refraction usw. keine Modification 
eintreten. Die Thatsache, dafs gewisse Versuche dieselben optischen 

Eigenschaften bei den Kérpern im elektrischen und im neutralen 

Zustand erwiesen haben (Pogg. Ann. Bd. CXXIV S. 507), schwacht 

also keineswegs die Thesis, dafs die elektrischen Erscheinuugen von 


dem Aether erzeugt werden, 


106 


Draht stellt durch seine isolirende Hille und das um 
letztere circulirende Meerwasser einen Condensator- A ppa- 
rat dar, der eine grofse Menge von Elektricitét zu con- 
densiren vermag. Die Condensationskraft eimes in der 
Luft isolirten Drabts ist geringer als die eines maritimen 
Kabels, aber sie hingt in hohem Grade von dufseren Um- 
stinden ab, z. B. von der Feuchtigkeit der Luft, von der 
Aufhingungsart usw. Auch zeigen die Versuche, dafs 
die untergetauchten Drahte die geringste Geschwindigkeit 
liefern. Demzufolge hat man fiir die absolute Fortpflan- 
zungsgeschwindigkeit der Elektricitét noch keine bestimm- 
ten Zahlenwerthe geben kénnen, aber alle Versuche kommen 
darin iiberein, dafs sie aufserordentlich grofs ist. Hine 
Thatsache, in welcher ebenfalls alle bisherigen Versuche 
iibereinstimmen, ist die: dafs diese Geschwindigkeit unab- 
hangig ist von der Intensitét des Stroms. Versuche, 
welche in dieser Beziehung mit einem einzigen Draht und 
unter identischen Umstinden gemacht sind, miissen sichere 
Resultate geben. ; 

Im Verlauf dieser Arbeit werden wir uns einer Thesis 
bedienen, die unseres Wissens noch nicht aufgestellt 
worden ist als Princip bei der Erklarung von Natur-Er- 
scheinungen, welche aber, wie uns scheint, dabei eine axio- 
matische Wahrheit besitzt. Diefs Princip ist: dafs Alles 
was in der dufseren Natur vorgeht oder geschieht, eine ge- 
wisse Zeit erfordert. Diese Zeit kann so kurz seyn wie man 
will, aber niemals Null. Zeit und Raum sind die unum- 
_ ginglichen Bedingungen zur Existenz der Natur-Erschei- 
nungen. Dies ist eme Wahrheit a priori, bestatigt durch 
die Erfahrung in dem Maalse als die wissenschaftlichen Me- 
thoden zur Messung der Zeit und des Raums sich vervoll- 
kommt haben. Man glaubte z. B. ehemals, dafs das Licht 
sich instantan fortpflanze, aber bessere Methoden haben ge- 
zeigt, dafs diefs nicht der Fall ist. Man kann also voll- 
kommen versichert seyn, dafs ein galvanischer Strom nicht 
sogleich auf seine volle Kraft gelangt, und dafs er eben- 
so einige Zeit zu seinem Verschwinden gebraucht, und 


107 


zwar unabhangig von den Extrastrémen, welche diese 
beiden Vorginge verzégern. Wir miissen also als unge- 
reimt die Thesis verwerfen, nach welcher die Wirkung 
eines materiellen Kérpers auf einen andern in gewisser 
Entfernung befindlichen oder die Abstolsung eines Aether- 
moleciils auf ein anderes entferntes, keine Zeit gebrauche, 
um sich von dem ersten Gegenstand zu dem zweiten fort- 
zupflanzen. Diese Zeit kann beliebig kurz seyn, aber sie 
ist vorhanden, selbst wenn sie sich den Beobachtungen 
entzieht. Wenn eine Wirkung zwischen zwei materiellen 
Kérpern oder zwei Aethermoleciilen anfingt, so gelangt 
sie nicht in einem mathematischen Moment auf ihren durch 
den gegenseitigen Abstand bedingten vollen Werth. Sie 
mufs wachsen von Null bis zu diesem letzten Werth, und 
dazu gebraucht sie eine gewisse Zeit. KEbenso kann eine 
Wirkung nicht verschwinden oder ihren Werth dndern, 
ohne nicht dazu eine gewisse Zeit zu gebrauchen. Die 
oben aufgestellte Thesis: ,,Alles, was in der dufseren Natur 
vorgeht oder geschieht, erfordert eine gewisse Zeit, kann, 
in Bezug auf ihre Wichtigkeit, verglichen werden mit der, 
welche man als Basis der mechanischen Warmetheorie an- 
sehen und mit den Worten anusdriicken kann.“ Nichts 
entsteht aus Nichts (ew nihilo nihil fit). Die aufgestellte 
Thesis mufs vor allem ihre Anwendung im Gebiete der 
Elektricitét finden, da die grofse Fortpflanzungsgeschwin- 
digkeit dieses Phinomens rasche Modificationen in der 
Wirkung hervorruft, welche die Aethermoleciile auf ein- 
ander ausiiben. Nach den Bestimmungen der HH. Fizeau 
und Gounelle pflanzt sich die Elektricitat in emem Kup- 
ferdraht mit einer Geschwindigkeit von 180 Metern in einer 
Milliontelsecunde fort. Mithin kénnen in diesem kurzen 
Zeit-Bruchtheil zwei Aethermoleciile ihren gegenseitigen 
Abstand um 360 Meter vergréfsern oder verringern, und 
ihre Wirkung auf einander modificirt sich demgemals. 
* Die Frage ist nun: ob diese Modification in der gegen- 
seitigen Wirkung mit einer Geschwindigkeit geschehen 
kénne, welche der raschen Veranderung des Abstandes 


108 


entspricht. Die elektro-dynamischen Phinomene geben 
die Antwort auf diese Frage. 

Seyen zwei Aethermoleciile m und m’ um den Abstand 

r von einander entfernt. Sind beide in Ruhe, so ist ibre 

gegenseitige Abstofsung is . Dagegen giebt der Fall, dals 

m sich mit einer constanten Geschwindigkeit nahert oder 

entfernt, zu andern Verhiltnissen Anlafs. Wenn m sich 

zunichst im Punkte « befindet, 

= sce yum r-+/4r von m’ entfernt, 

mears / darauf sich in der Zeit Jt 


Ar dem m’ um den Abstand dr 
nahert, so nimmt die gegenseitige Abstofsung zu von | 


! 0) 
um, auf", allein wenn die Annaherung mit einer 
(r+ Ar) ae 


hinreichenden Geschwindigkeit geschieht, so hat die Ab- 
stofsung nicht Zeit dieser Zunahme zu folgen. Die Ab- 
stofsung im Punkte q ist also geringer als die, welche dem 
Abstande r entspricht. Diese Abnahme ist, unter gleichen 
Umstainden, eine Function der constanten Geschwindig- 
keit h. Man kann also die Abstofsung im Punkte q aus- 


driicken durch ee f (kh), wo f(h) einen Werth kleiner 


als 1 besitzt. Wenn dagegen m sich von m' entfernt mit 
derselben constanten Geschwindigkeit h, so durchlauft es 
wahrend der Zeit 7r den Abstand gy — a’ = Jr. Die Ab- 

Fig. 2. stofsung im Moment, da m 


mr 0 g anlangt, mufs od gr6- 
q\ cy ij {ser seyn als die, welche dem 


r 


Abstand r entspricht, weil 
die Abstofsung nicht verringert werden kann mit der Ge- 
schwindigkeit, die der Zunahme des Abstandes entspricht. 
Man kann also in diesem Fall die Abstofsung ausdriicken 


durch se F (h), wo F (h) grofser ist als 1. Im ersten Fall, 


wo aay Abstand zwischen den Moleciilen verringert wird, 
kann die Geschwindigkeit als negativ betrachtet werden; 
im zweiten muls sie positiv seyn, Ueber die Natur der 


109 


Functionen f (k) und F'(h) weifs man im Voraus nichts 
anderes als dafs die erste kleiner und die zweite grifser 
als 1 seyn mufs, und dafs beide sich der 1 nihern, wenn 
h abnimmt. Allein da die Ursachen, welche die Ent- 
wicklung der Abstofsung bei der Annaherung verzégern 
oder beschleunigen, denselben Effect auf das Verschwinden 
bei der Entfernung ausiiben, so ist es wahrscheinlich, dafs 
die Formen beider Functionen gleich sind oder dafs die 
Entwicklung der Abstofsung gleichem Gesetze wie das 
Verschwinden derselben folgt, und dafs beide durch die- 
selbe Function der Geschwindigkeit ausgedriickt werden 
kénnen, wenn man beachtet, dafs die letztere negativ ist, 
in dem Fall, wo die andere positiv ist. Wir haben also 
fiir die Abstofsung zwischen zwei Aethermoleciilen, wenn 
diese sich mit der constanten Geschwindigkeit h einander 


nihern, den Ausdruck “ det (— h), und wenn der Abstand 


ad 


zwischen ihnen zunimmt, den Ausdruck i F (+h), wo 


die Function F von der Art ist, dafs sie fir h=O gleich 
eins wird, dafs sie fiir einen negativen Werth von h kleiner 
und fiir einen positiven gréfser als 1 ist. Diese Ausdriicke 
kénnen zweckmalsig so geschrieben werden: 

mm (+p (—h)) und ™™ (1+ 9 (+) 
wo die Function ¢ (h) eine solche ist, dafs sie Null wird, 
wenn h= 0, dals sie einen negativen Werth hat, wenn h 
negativ, und einen positiven, wenn h positiv ist. 

Das eben Gesagte gilt nur fiir den Fall, wo die Ge- 
schwindigkeit des Niherns oder Entfernens eine constante 
ist. Wir wollen nun annehmen, dals m sich m' nahere, 
und dabei denselben Weg dr in derselben Zeit 4t zu- 
riicklege wie vorhin, aber mit abnehmender Geschwindig- 
keit, so dafs diese Geschwindigkeit gréfser ist, wenn m 
sich naher an x (Fig. 1) befindet, als wenn es in g an- 
langt. Obgleich hier m denselben Weg in derselben Zeit 


r 


zurtickgelegt, und folglich a denselben Werth hat wie im 


110 


ersten Fall, so kann doch die Abstofsung im Punkte q¢ 
nicht mehr dieselbe seyn. Das Moleciil m wird rascher 
bewegt in der Nahe von @ als niher beig; es verweilte 
also lingere Zeit an den Punkten, wo die Abstofsungs- 
kraft stirker ist, als an denen, wo sie schwicher ist. Das 
Resultat hievon mulls offenbar seyn, dafs die Abstofsung 
‘im Punkte q starker ist als wenn die Geschwindigkeit 
constant gewesen ware. Die Abstofsung hangt also nicht 


Ar A? 7 
blofs am ye ab, sondern auch yon roe Wenn man nun 


zur Grinze tibergeht, so findet man, dafs die Abstofsung 
nicht blofs von der Geschwindigkeit abhingt, sondern auch 


von der Variation der Geschwindigkeit d. h. von us 
welche letztere Abhingigkeit die Gréfse der Abstofsungs- 
kraft in dem besagten Theil vermehrt. 

Wenn das Moleciil m sich von m' entfernt, wahrend 
die Geschwindigkeit zunimmt, aber solchergestalt, dafs der 
fixirte Weg 4dr in der fixirten Zeit 7 ¢ zuriickgelegt wird, 
so ist die Abstofsung in diesem Fall wie in dem vorher- 
gehenden gré{ser als bei einer constanten Geschwindigkeit. 
Ebenso verweilt hier das Moleciil eine gréfsere Zeit an 
den Punkten, wo die Abstofsungskraft gréfser ist, als an 
denen, wo sie kleiner ist. Es ist also nothwendig, dem 
Ausdruck fiir die Gréfse der Abstofsungskraft bei con- 
stanter Geschwindigkeit ein von der Variation der Ge- 
schwindigkeit abhingiges Glied hinzuzufiigen. 

Das elektrische Moleciil bewegt sich auf seinem Gange 
mit constanter Geschwindigkeit; und, wie oben gesagt, tiben 
Veranderungen in der Stromstirke keinen Einflufs in dieser 
Hinsicht aus. Wenn also ein Moleciil sich einem andern 
nihert oder von ihm entfernt, das auf der geraden Linie 
der Bewegung des ersteren befindlich ist, so kann von 
einer Verinderung der relativen Geschwindigkeit nicht 
die Rede seyn. Anders ist es dagegen, wenn eins der 
Moleciile sich seitwarts der Richtung des andern befindet. 
Nehmen wir zwei Molectile m und m’, von denen das erste 
sich auf der Linie ab bewegt, und das andere m' in Ruhe 


111 


Fig. 3. ist. Der Abstand zwischen den 

e me , beiden Moleciilen ist dann gleich 
A Vx? +p, und die relative Ge-. 

rip schwindigkeit (d. h. die Ge- 

os schwindigkeit auf der Verbin- 

a x? dungslinie) < = 2a . Die rela- 


tive Geschwindigkeit nimmt. also ab in dem Maalse wie m 
sich dem Punkte o nihert, wo sie gleich Null ist. Wenn 
dagegen der Abstand zwischen den Moleciilen zunimmt, 
nimmt auch gleichzeitig ihre relative Geschwindigkeit zu. 
Die Variationen der relativen Geschwindigkeit erhalt man 
durch Differentiation des letzten Ausdrucks, was giebt 
dr dst stds! 
di? rd? rr? de? 
oder wenn man den Cosinus des Winkels statt — , und h 
statt - einfiihrt, erhailt man 
dr ips 
qe = 7 (@! — cos? aS). 

Die Variation der relativen Geschwindigkeit ist also 
proportional dem Quadrat der Geschwindigkeit des Mole- 
ciils in der Kette; sie hat ihr Maximum im Punkte o 
(Fig. 3) und nimmt ab so wie das Moleciil sich entfernt. 
Durch entsprechende Ersetzungen erhalt man als Ausdruck 


: ; 2 me +, a 
fiir die relative Geschwindigkeit = = cos & h. 


Wenn das Moleciil m sich mit einer constanten Ge- 
schwindigkeit auf der Linie a b (Fig. 3) bewegt, in welchem 
Falle seine relative Geschwindigkeit in Bezug auf das feste 
Moleciil m’ variirt, so ist die Abstofsung zwischen zwei 
Moleciilen fiir einen bestimmten Abstand r, nach dem 
Vorhergehenden, gréfser als wenn die relative Geschwin- 
digkeit constant wire. Dies ist der Fall, m mag sich vom 
Punkte o entfernen oder sich ihm nihern, Dem Ausdruck 
fir die Abstofsung der beiden Moleciile im Fall der Con- 
stanz ihrer relativen Geschwindigkeit muls man also ein 
Glied hinzufiigen, welches eine Function der Variation 


112 


der Geschwindigkeit ist. Wir bezeichnen diese Function 
h? Se 
durch w (SG (1 — cos? #) ) . Was wir im Voraus von der 


Function y wissen, ist: dafs sie Null seyn mufs, wenn 
cos #= 1, da in diesem Fall das Molcctil m sich auf der 
Verbindungslinie von m und m' bewegt und folglich die 
relative Geschwindigkeit der beiden Moleciile constant ist. 
Ueberdies wissen wir, dafs der Werth von w immer po- 
sitiv ist, es mag m sich m' n&hern oder von ihm entfernen. 
Uebrigens ist zu bemerken, dafs der Werth der Function 


2 
nicht allein von der Grdfse der Variation "5 (1 — cos? #) 


abhiingen kann, sondern auch von dem Abstand r zwischen 
den Moleciilen, und dafs folglich r unter das Zeichen der 
Function eintreten kann zur selben Zeit als dieselbe Vari- 
able in den Ausdruck fiir die Gréfse der Variation eintritt, 

Der vollstandige Ausdruck fir die Abstofsung zweier 
Aethermoleciile m und m’, von denen das letztere fest ist, 
_und das erstere m sich mit der constanten Geschwindig- 
keit h auf einer Linie bewegt, die mit der Verbindungs- 
linie den scharfen Winkel # bildet, wird also seyn 

fiir den ‘Fall, dafs m sich m’ nahere 


mm Pll+g(—h. cos 9) + yy (~ -(1— cos? #)] . » Up 


ae den Fall, dafs m sich von m' entfernt 


ups [1+ g¢ (+h. cos 9) + y(~ (1 — cos? 9)]. 


Wir wollen das Gesagte zundichst anwenden auf den 
Fall wo die beiden Moleciile m und m’ sich mit constanter 
und gleicher Geschwindigkeit in derselben Richtung auf 
zwei einander parallelen Linien bewegen (Figur 3). 

Nach den von W. Weber’) aufgestellten Principien 
nehmen wir an, dafs der Effect der gegenseitigen Wirkung 
zwischen zwei Aethermoleciilen sich ginzlich den Ketten 
mittheile, in welcher sie sich bewegen. Blofs die Be- 
wegungen der Ketten kénnen in der gegenseitigen Wir- 
kung zweier Stréme beobachtet werden, und die auf Grund- 


1) Abhandlungen iiber elektrodynamische Maafsbestimmungen. 8. 809. 


113 


lage von Beobachtungen errichteten empirischen Formeln 
beziehen sich auf diese Bewegungen. Wenn man nun 
die Verinderung finden will, welche in dem Abstand 
zwischen zwei Elementen der Kette durch die gegenseitige 
Wirkung der Aethermoleciile erzeugt wird, so kann man 
eins der Elemente als fest, und das andere als frei be- 
trachten. Im vorliegenden Fall nehmen wir an, dafs das- 
jenige Element der Kette, in welchem sich m' bewegt, frei 
sey, und dasjenige, zu welchem m gehirt, unbeweglich sey. 
Wenn das Moleciil m' allen in Bewegung wire in der 
ganzen Aethermasse, so kann man nicht auf gleiche Weise 
wie bei seiner Ruhe annehmen, dafs die auf es von der 
ganzen umgebenden Aethermasse ausgeiibten Abstofsungen 
sich gegenseitig annulliren. Diese Abstofsungen kénnen 
vielmehr eine Resultante S haben, die nicht Null ist. Die 
Abstofsung, welche die ganze umgebende Aethermasse, 
mit Ausnahme von m, auf das sich bewegende Moleciil m' 
ausiibt, mufs also erhalten werden, wenn man von S die 
Abstofsung zwischen m und m’ abzieht, oder, was auf 
dasselbe hinauslauft, die letztere Abstofsung genommen 
mit entgegengesetztem Zeichen zu S addirt. Es handelt 
sich nun darum, die Bewegung zu finden, welche dem 
Moleciile m’ oder vielmehr dem Element der Kette, worin 
sich m’ bewegt, durch die Bewegung des Moleciils m 
eingepragt wird. 

Wie bei den elektrostatischen Erscheinungen haben 
wir folgende vier Umstinde in Betracht zu ziehen: 1) die . 
directe gegenseitige Wirkung zweier Aethermoleciile; 
2) die Differenz zwischen der Wirkung, welche die Ge- 
sammtheit der umgebenden Aethermasse auf m’ ausiibt, 
’ wenn m als ruhend gedacht wird, und der Wirkung, welche 
der gesammte umgebende Aether, mit Ausnahme des von m, 
auf dasselbe Moleciil m’ ausiibt; 3) die Wirkung von m 
auf den von m’ eingenommenen Raum; und 4) die Wir- 
kung der ganzen Quantitat des umgebenden Aethers mit 
Ausnahme yon m auf denselben Raum. Die unter No. 2 
angegebene Differenz ist offenbar gleich der Abstofsung, 

Poggendorffs Ann. Erginzungsbd. VI. 8 


114 


genommen mit entgegengesetztem Zeichen, zwischen dem 


als unbeweglich gedachten Moleciil m und dem Moleciil m'; 
und die unter No. 4 aufgefiihrte Wirkung ist identisch 
mit der Abstofsung, genommen mit entgegengesetztem 
Zeichen, zwischen dem als unbeweglich gedachten m und 
dem in Rede stehenden Raum. Addirt man die in den 
beiden ersten Fallen vorgesehenen Wirkungen auf m’ und 
subtrahirt davon die entsprechende Summe der beiden 
letzteren, so erhalt man, conform dem Archimedischen 
Princip, die gesuchte Wirkung auf m' oder ein Element 
der Kette, worin sich m' bewegt. 

Um die Richtigkeit des obigen Verfahrens klarer ein- 
zusehen, stelle man die Aufgabe folgendermafsen. Warum 
es sich handelt, ist: die Bewegung zu finden, welche das 
Moleciil m' oder vielmehr das Element der Kette, worin sich 
m' befindet, annimmt, wenn das Moleciil m in Bewegung 
gesetzt wird. Nun hangt die gesuchte Bewegung des 
Elements der Kette von m' offenbar ab von der Modification, 
die in der Abstofsung zwischen m' und m herbeigefihrt 
wird durch den Umstand, dafs letzteres in Bewegung ge- 
setzt worden ist. Man erhalt also den Ausdruck fir die 
gesuchte Bewegung, wenn man von der Abstofsung 
zwischen den Moleciilen m’ und m, falls letzteres in Be- 
wegung gedacht wird, die Abstofsung zwischen denselben 
Moleciilen subtrahirt, falls das Moleciil m als in Ruhe be- 
trachtet wird. Der so erhaltene Rest ist in Wirklichkeit 
nichts anderes als die Summe der beiden ersten oben an- 
gezeigten Falle. Auf analoge Weise erhalt man die 
Effecte der Abstofsung, auf welche sich die beiden letzten 
Falle beziehen. Es ist nun leicht, den algebraischen Aus- 
druck fiir die gegenseitige Wirkung zweier Strom-Elemente 
zu finden. Setzen wir, dafs zwei Moleciile m und m' sich 
auf parallelen Linien in derselben Richtung z. B. gegen 
6 und b’ bewegen; ihr gegenseitiger Abstand wird sich 
nicht verandern, sobald sie sich mit derselben Geschwin- 
digkeit bewegen. Ihre directe gegenseitige Wirkung wird 
demnach dieselbe seyn, wie wenn sie beide in Ruhe waren, 


115 


Man hat also fiir die Wirkung, die sich auf den Fall No. 1 
bezieht: pas, 


. 
r2 


Da m' sich von m entfernt, wenn letzteres als in Ruhe 
gedacht wird, so hat man fiir den Fall No. 2 


+ ak + (+h. cos :+)+y (5 (1 — cos? #) ) 


Fir den Fall No.3, wo m sich dem von m’ einge- 
nommenen Raume nahert, erhilt man 


sched (1+ g(—heos #) +y (4 (1 — cos? 4))|. 
Far No. 4 hat man endlich: 


’ 
mm 


= 2% 


r 


Wenn man nun die Summe der beiden letzten Aus- 
driicke von der Summe der beiden ersten abzieht, erhiilt 
man als definitives Resultat 


+ ly (+ hoos t) +g (— heos #) 
+2y(—(—cos?9))| (8). 

Dies ist der theoretische Ausdruck des gegenseitigen 
Einflusses zweier Strom-Elemente, die sich auf parallelen 
Linien in gleicher Richtung bewegen. 

Macht man in der Formel (3) cos & gleich Null, d. h. 
nimmt man an, die Verbindungslinie zwischen zwei Strom- 
Elementen bilde einen rechten Winkel mit der Richtlinie 


der Stréme, so wird die Function ¢, wie man gesehen, 
gleich Null. Fir diesen Fall hat man also: 


eae m’ 2w (“) (4). 


Nun ist nach dem Reinert cate die Function y 
immer positiv. Es folgt also aus diesem Satze, dafs die 
Strom-Elemente sich gegenseitig anziehen, wie es die Er- 
fahrung beweist. 

Wir wollen jetzt das theoretische Resultat mit der Er- 
fahrung vergleichen, und zu dem Ende die Functionen 
g und w bestimmen. 


g* 


116 


Bekanntlich hat Ampére die gegenseitige Hinwirkung 
zweier Strom-Elemente auf experimentellem Wege bestimmt, 
und W. Weber hat durch sehr genane Versuche die_ 
Richtigkeit der Resultate des franzésischen Physikers, be- 
stitigt. Wenn fir den Fall des Parallelismus der Strom- 
Elemente, r ihren Abstand bezeichnet, und + den Winkel, 
den eins von ihnen mit ihrer Verbindungslinie bildet, so ist 
die Ampére’sche Formel: 

= BIL Cy Repos? dv) ds ds’ (5) 


re 


worin i und @ die Intensitiiten der beiden Stréme, ds un ds’ 
die beiden Strom-Elemente und k eine Constante. So 
lange dieser Ausdruck positiv ist, findet zwischen den 
Strom-Elementen lings ihrer Verbindungslinie Anziehung 
statt. Haben die beiden Stréme gleiche Richtung und 
folglich gleiches Zeichen, ziehen die Elemente sich gegen- 
seitig an, so lange das Glied $cos**#<1. Gehen sie 
aber umgekehrt gegen einander, haben sie also entgenge- 
setzte Zeichen, so findet bis zu dieser Grinze eine Ab- 
stofsung statt. Bezeichnen nun wu und w’ die Elektricitits- 
mengen auf der Langeneinheit beider Ketten, so hat man 
uh =it und wh=7, wo h die Geschwindigkeit des Stroms 
bedeutet. Nun entsprechen wds und pw'ds’ dem, was in 
der theoretischen Formel mit m und m’ bezeichnet ist. Die 
Ampére’sche Formel kann also unter der Form geschrie- 


ben werden: 
kmm h? 


“(1 — 3 cos? 9) (6) 


Macht man cos @ gleich Null, so erhalt man durch 
Vergleich mit der Formel (4) 


2y(“)ake 


woraus, wenn man h? durch h? (1 — cos? #) ersetzt, her- 
vorgeht 


+. 


2 


2w e [1 — cos? 9) a kh?(1—cos?#) (7). 


Macht man in der Formel (8) cos # =1, so wird der 
Werth der Function wy gleich Null. In diesem Falle 


117 


legen die beiden Strom-Elemente auf einer und derselben 
Linie, wodurch ihre relative Geschwindigkeit constant und 
gleich Null wird. Die Formel (3) wird solchergestalt: 


= [ep (+h) + 9 (—h) (8). 
Setzt man ebenso in der empirischen Formel (6) cos 
% = 1, so erhalt man durch den Vergleich mit Formel (8): 
g (Eh) + 9(—=—IkR 
woraus, wenn man h durch h.cos & ersetzt, man erhilt: 
gp (+ heos #) + ¢(—heos ®) =—ikhcos # (9). 
Fiihrt man nun in die theoretische Formel (3) die 


gefundenen Werthe der Function w und der Summe 
gp (+h cos ¢) + ¢ (— heos*) ein, so erhilt man: 


tam (1 — 8 cos? 3) 


r? 


— 


r2 


eine Formel identisch mit der, welche man direct aus den 
_Beobachtungen zieht. 

Die obige Formel (9) bestimmt die Summe der beiden 
Functionen g. Diese Summe ist immer negativ. Man 
kann daraus natiirlich nicht unmittelbar die Function der 
Formel selbst herleiten, da ein Glied durch Addition 
verschwunden seyn kénnte. Aus dem Vorhergehenden 
weifs man, dafs g (—h) immer negativ seyn muls, da- 
gegen aber m (+h) immer positiv. Diefs ist nur durch 
ein einziges Mittel méglich, namlich dafs die Function » 
aufser dem Gliede, in welches das Quadrat der relativen 
Geschwindigkeit eingeht, noch ein zweites Glied enthalte, 
welches eine ungerade Potenz dieser Geschwindigkeit ein- 
schliefst, und dafs der Werth dieses letzteren Gliedes 
grofser sey als der des ersten. Wir wollen nun annehmen, 
dafs diese ungerade Potenz die erste sey, welche Annahme 
allein correct ist, wie man sehen wird, wenn es sich um 
zwei parallele Stréme von entgegengesetzter Richtung 
handelt. Diefs giebt uns: 

gy (— heos &) = — ahcos  — fk h? cos? 


10 
pp (+ fh cos i) = + ah cos ¢ — ik h* cos? % 5 ES 


118 


worin a eine Constante ist. Man erhalt also dasselbe Re- 
sultat, wie wenn man sich die Function ¢ in eine Reihe 
nach steigenden Potenzen der relativen Geschwindigkeit 
entwickelt dachte und blofs die beiden ersten Glieder dieser 
Reihe beibehalten hatte. 

Gehen wir nun zu dem Falle tiber, wo die Moleciile 
m und m' sich in parallelen Ketten entgegengesetzt be- 
wegen. Nehmen wir an, das Molectl m’ bewege sich 
gegen den Punkt a’, wahrend m gegen den Punkt b 
vorriickt (Fig. 3). Klar ist, dafs die relative Geschwindig- 
keit zwischen m und m’ dann das Doppelte von dem seyn 
mufs, wie im Falle eins der Moleciile in Ruhe ware und 
das andere sich mit derselben Geschwindigkeit wie zuvor 
bewegte. Man mufs also 2h statt h schreiben, was auch 
von der Verinderung der Geschwindigkeit gilt. Es ist 
vollkommen einerlei, ob die Moleciile sich nahern oder 
von einander entfernen. Mit Anwendung der Formeln (1), 
(7) und (10) erhalt man solchergestalt fiir die in No. 1 
angegebene Wirkung d. h. fiir die directe Wirkung 
zwischen zwei sich bewegenden Moleciilen: 


mm 


[1 — 2ahcos d —}1.4kh? cos? t 
+}3.4kh? A — cos? 9)]. 
Fir die Wirkung, auf welche sich No. 2 bezieht, d. h. 
fir die Abstofsung, genommen mit entgegengesetztem 
Zeichen, zwischen den Moleciilen m' und m, von denen 
das erstere als in Bewegung und das zweite als in Ruhe 
gedacht wird, erhalt man: 
mm! 


r? 


+b [1 — ah cos 9 — kh? cos? & + Lkh? (1 — cos? 9)]. 


Fir die in No. 3 bezeichnete Wirkung erhalt man 
oo [1 — ah cos 3 — kh? cos? $+ 1kh? (1 — cos? 9)] 
und zuletzt fiir No. 4 
Se 


mm 


° 
yr? 


Wenn man nun die Summe der beiden letzten Nummern 
von der Summe der beiden ersten abzieht, erhalt man als 


119 


Ausdruck fiir die Wirkung, welche zwei Strom-Elemente 
auf einander ausiiben, wenn sie sich in parallelen Ketten 
entgegengesetzt bewegen: 


— tne F [l —$ cos? 3] (11) 


was mit der empirischen Formel Ampére’s villig tiber- 
einstimmt. : 

Das eben Gesagte gilt in der Voraussetzung, dafs die 
Geschwindigkeit h in beiden Ketten dieselbe sey. Es ist 
jedoch leicht zu zeigen, dafs die obige Beweisfiihrung auch 
auf den Fall pafst, wo die Geschwindigkeit in der einen 
Kette gréfser als im der anderen ist. Gesetzt die Ge- 
schwindigkeit sey h' in der Kette a’ b’ (Fig. 3) und h in 
der Kette ab, sey ferner h'<ch, und gehe in beiden Ketten 
in gleicher Richtung, namlich gegen 6 und b’. Klar ist, 
dafs die relative Geschwindigkeit nicht modificirt wird 
durch den Umstand, dafs die absolute Geschwindigkeit 
beider Moleciile um eine gleiche Gréfse zu- oder abnimmt. 
Setzen wir, dafs jedes der Moleciile m und m’ eine Ge- . 
schwindigkeit h’ in einer der vorhergéhenden entgegenge- 
setzten Richtung empfange, so wird das Moleciil m’ zu 
Ruhe kommen, m aber fortfahren sich in der friheren 
Richtung zu bewegen, jedoch mit der Geschwindigkeit 
h—h. Ibre relative Geschwindigkeit ist folglich nach 
dem Vorhergehenden h—h’' cost. Folglich erhalt man 
fiir die in No. 1 bezeichnete Wirkung 


— =m 1 — a(h— bh’) cos —}k (h — W cos? 
+ik(h — h’)? (1 — cos? 3)]. 
Fiir die Wirkung No. 2 
+ si! [1 + ah’ cos & — 1kh? cos? + hh? (1 — cos’ F)]. 
: 


Fir die Wirkung No. 3 
— 11 ah cos & — 1k h? cos? F + 3hkh? (1 — cos? 9)] 


i 


- und endlich fiir No. 4 


120 


Die Subtraction der Summe der beiden letzten Resul- 
tate von der Summe der beiden ersten giebt 


+ Emly — 8 cos? #] hh, 
r 


was, wie man sieht, mit der Erfahrung tibereinstimmt. 

Fir den Fall dafs die parallelen Stréme mit ungleicher 
Geschwindigkeit in entgegengesetzter Richtung gehen, er- 
halt man auf ahnliche Weise dasselbe Resultat, aber mit 
dem Zeichen minus. 

Mit Hilfe des Vorhergehenden ist es leicht, die all- 
gemeine Formel Ampére’s fir die gegenseitige Einwir- 
kung zweier Strom-Elemente von unbestimmter Lage ab- 
guleiten. Die von Ampére gegebenen empirischen For- 
meln umfassen die Gesetze aller elektrodynamischen Er- 
scheinungen. Nun haben wir eben gezeigt, dafs diese 
Erscheinungen so gut wie die elektrostatischen durch die 
Annahme eines einzigen Fluidums erklart werden kénnen. 
Unsere Demonstration stiitzt sich auf zwei fundamentale 
Principien, namlich: 1) auf das Archimedische Princip, 
dessen Anwendbarkeit auf Phinomene dieser Art unbe- 
streitbar erscheint, und tiberdiefs durch die zu Anfange 
dieser Arbeit erwihnten Versuche Pliicker’s experimen- 
tell bestatigt worden ist; und 2) auf die wichtige und in 
unseren Augen axiomatische Thesis, dafs Alles, was in 
der dufseren Natur vorgeht oder geschieht, eine gewisse 
Zeit erfordert. Ueberdies haben wir nicht néthig, dem 
elektrischen Fluidum Eigenschaften beizulegen, die denen 
des Lichtaithers entgegen wiren. 

Licht, Warme und Elektricitét werden also Phanomene, 
die in derselben Materie vor sich gehen. Die drei Haupt- 
gruppen von Natur-Erscheinungen werden dadurch in die 
innigste Beziehung zu einander gesetzt. 

Bei der Beschreibung einiger die Elektricitaét betreffen- 
den Erscheinungen findet man zuweilen die Bemerkung 
ausgesprochen, dafs diese Erscheinungen sich nicht mit 
Hilfe eines einzigen Fluidums erklaren lassen. So z. B. 
hat man behauptet, dafs die Gleichzeitigkeit der beiden 


121 


extremen Funken bei den bekannten Wheatstone’schen 
Versuchen iiber die: Fortpflanzungsgeschwindigkeit der 
Elektricitét ein Beweis gegen die Richtigkeit einer solchen 
Annahme sey. Wie es scheint, hat man sich eingebildet, 
dafs man, bei Annahme der Existenz einer einzigen elek- 
trischen Materie, auch annehmen miifste, dafs dieselbe 
Elektricitétsmenge die beiden elektrischen Funken bilde, 
so dafs derjenige von ihnen, welcher dem negativen Be- 
lege der Batterie am nichsten ist, nicht eher entstehen 
kénne als bis die Elektricitat Zeit gehabt, die beiden Lei- 
tungsdrahte zu durchlaufen. Uns ist es unmdglich, . diese 
Ansichtsweise zu unterschreiben. Der Aether hat auf dem 
negativen Belege der Batterie eine geringere Dichtigkeit 
als auf dem mit diesem Belege verbundenen Leitungsdraht. 
Auf dem positiven Belege ist dagegen die Dichtigkeit des 
Aethers gréfser als auf dem von diesem Belege ausgehen- 
den Leitungsdraht. Bei der Entladung der Batterie geht 
eine Aethermenge aus dem positiven Belege zu dem mit 
ihm verbundenen Leitungsdrahte tiber; aber zugleich geht 
eine andere Aethermenge auf den negativen Belegen aus 
dem mit diesem verbundenen Leitungsdraht iiber. Die 
beiden extremen Funken zeigen sich folglich gleichzeitig. 

Ebenso hat man einen Beweis vom Daseyn zweier 
elektrischer Fluida in dem Unterschiede erblicken wollen, 
welchen die Lichtenberg’schen Figuren darbieten, wenn 
man zu ihrer Hervorbringung positive oder negative Elek- 
tricitat anwendet. Allein da dieser Unterschicd bekannt- 
lich im Vacuo verschwindet, so scheint es mir unméglich, 
daraus einen sichern Schlufs fiir die eine oder andere 
Meinung zu ziehen. Ebenso verhilt es sich ohne Zweifel 
mit einigen anderen Erscheinungen, denen man in der 
vorliegenden Frage eine gewisse Wichtigkeit beilegen zu 
miissen geglaubt hat. 

Andrerseits giebt es mehre Erscheinungen, welche die 
Meinung, dafs die den elektrischen Phinomen zum Grunde 
liegende Materie eine einfache und untheilbare sey, mit 
Sicherheit unterstiitzen. Dahin zahlen wir unter anderen 


122 


die von Wiedemann und andern Physikern studirte 
Thatsache, dafs eime Fitissigkeit, durch welche ein elek- 
trischer Strom geht, mechanisch in Richtung des positiven 
Stromes fortgerissen wird. Um dies zu erklaren, ist man 
genéthigt anzunehmen, dafs der negative Strom diese 
Eigenschaft entweder nicht besitze oder wenigstens in 
einem geringeren Grade als der positive, wahrend man 
andrerseits zur Erklarung mehrer Erscheinungen die An- 
nahme machen mufs, da(fs der positive und der negative 
Strom sich gegen die Materie identisch verhalten. Auf 
den eben angezeigten Umstand bezieht sich die bekannte 
Thatsache, dafs der positive Pol eines Volta’schen Bogens 
und der positive Knopf bei der Funkenbildung hauptsach- 
lich, wenn nicht ausschliefslich, angegriffen und zerstért 
werden. In dem zweiten Theile dieser Arbeit werden 
wir die Erklarung geben sowohl von der Thatsache, dafs 
der negative Poi nicht ganz unangegriffen bleibt, als auch 
von den durch Hr. Quincke auf so merkwiirdige Weise 
studirten Erscheinungen!). Die Idee, welche man sich 
von der Fortpflanzungsweise des positiven Stroms in der 
einen Richtung, und von der des negativen Stroms in der 
entgegengesetzten in einem Leiter gemacht hat, ist keines- 
wegs einfach und deshalb nichts weniger als natiirlich. 
Die Erklarung dieser Erscheinungen ist unendlich leichter 
zu begreifen, wenn man das Daseyn von nur einem ein- 
zigen elektrischen Fluidum annimmt. Die Existenz des 
Aethers ist so gewils, wie die der Atmosphire, welche 
unseren Erdball umgiebt. Wenn es nun miéglich ist zu 
erweisen, dafs die elektrischen Erscheinungen ihre Quelle 
in diesern Aether haben, so kénnen wir eben so vollkommen 
sicher seyn, dafs es kein specielles elektrisches Fluidum 
giebt; denn wenn die Natur sich zur Hervorbringung 
gewisser Erscheinungen eines einzigen Agens bedienen 
kann, wird sie dazu nicht zwei anwenden. 

1) Pogg. Ann. Bd. COXIII (1861) S. 513. 

(Schlufs im nachsten Heft.) 


123 


VIII. Studien iiber Affinitét in Eisenchlorid-Lé- 
sungen, ohne Verdnderung des Aggregatzu- 
standes; von Alexander Miiller in Berlin. 


Nor dann, wenn die Intensitit einer gefirbten Lésung 
(bei gleichbleibender Farbenqualitét) durch- Verdiinnung 
proportional der Raumvermehrung abnimmt, ist man zu 
der Annahme berechtigt, dafs die Moleciile des firben- 
den Stoffes nur mechanisch aus einander geriickt aber 
nicht chemisch veradndert werden. Wenn dagegen die 
Intensitaét (mit oder ohne Qualitétsverinderung) in emem 
andern (gréfseren oder kleineren) Verhaltnifs durch Ver- 
diinnung der Lésung verindert wird, ist man gezwungen, 
auf eine chemische Veranderung zu schliefsen. 

Es ist bislang schwer zu sagen, welcher Fall bei Ver- 
diinnungen haufiger eintritt; wahrscheinlich thut es der 
letztere, nimlich die unregelma{sige Intensititsverainderung, 
und wabhrscheinlich sind die meisten Verdiinnungen mit 
chemischen Veranderungen des farbenden Bestandtheils 
verkniipft. 

Eine besonders hervorragende Stellung unter den durch 
Verdiinnung chemisch verinderten Lésungen nehmen die- 
jenigen der Metallchloride ein. Von diesen wiederum 
eignen sich wegen verhiltnifsmafsig hoher Qualitiétscon- 
stanz vorziiglich die Chloride des Platins und Eisens zu 
einem einleitenden Studium der durch Verdiinnung be- 
wirkten chromatischen Verinderungen; den Gegenstand 
vorliegender Abhandlung bildet der Chromatismus des 
Eisenchlorids. 

Aus den unten niher beschriebenen Versuchen hat sich 
ergeben, dafs bei ziemlich gleich bleibender Qualitat der 
Farbe die specifische (d. h. die auf ein bestimmtes Ge- 
wicht Eisen berechnete) Intensitit wesentlich abhangt 

1) von der Natur des Verdiinnungsmittels, 

2) von der Temperatur der Lésung und 

3) von dem Alter der Lésungen. 


124 


1) Als Verdiinnungsmittel haben gedient 

a) Wasser. Durch Verdiinnung mit Wasser nimmt 
die Intensitat einer schwach salzsauren concentrirten Eisen- 
chloridlésung weit schneller als im umgekehrten Verhalt- 
nifs der Raumvermehrung ab; die specifische Intensitat 
wird also kleiner und zwar im umgekehrten Verhialtnils 
der Quadratwurzel aus dem Wiirfel des Verdiinnungs- 
grades. Die specifische Intensitit wird durch Wasser 
auch beim Platinchlorid und Kupferoxydammoniak ge- 
schwicht, aber in niedrigerem Grade; dem entgegen nimmt 
sie zu beim Ferrid-sulphat, -acetat, -formiat usw. 

b) Salzsdure, zu einer wissrigen EHisenchloridlésung 
gesetzt, erhéht die specifische Intensitat derselben und 
wirkt also der durch Wasser erfolgenden Abschwachung 
entgegen. Bei Einhaltung einer gewissen Concentration 
wird Salzséure die specifische Intensitét einer damit ver- 
diinnten Hisenchioridlésung nicht verindern. 

c) Salmiak wirkt ebenfalls der durch Wasser erfolgen- 
den Intensititsschwaichung entgegen, unter den obwalten- 
den Verhaltnissen hat aber 1 Atom Salmiak nicht mehr 
gewirkt als ? Atom Salzsaure. 

d) Gemeinsame Gegenwart von Salssdure und Salmiak 
ist der Intensitét des Kisenchlorids giinstiger als der 
Summe der Kinzelwirkungen entspricht, unter den ein- 
gehaltenen Bedingungen im Verhialtnifs von 9 zu 8. 

e) Chlornatrium in Verbindung mit Salzsiure hat die 
Intensitét der Eisenchloridlésung weit mehr gesteigert als 
Salzsaure allein und zwar im Verhiltnifs von 5 zu 3 d. h. 
5 Atome Salzsiure wirken nur wie 3 Atome Chlornatrium. 

2) Bei erhéhter Temperatur nimmt die Intensitaét einer 
Kisenchloridlésung sehr merkbar zu. Eine ungefihr 30° 
betragende Erwirmung brachte eine Intensitatssteigerung 
von 1,0 auf 1,4 bis 1,5 hervor. 

3) Die Intensitait einer Eisenchloridlésung verdndert 
sich nicht im Tempo des Verdiinnungsprocesses oder 
Temperaturwechsels, sondern hangt wesentlich von der seit 
der réumlichen oder calorischen Veranderung verflossenen 


125 


Zeit d. h. ven dem Alter der Lésung ab. Eine durch Ver- 
diinnung mit Wasser dargestellte oder eine erwirmt ge- 
wesene Hisenchloridlésung geht nur allmablig auf das ihr 
zukommende miégliche Intensitatsminimum ‘herab., 

Die beobachteten Erscheinungen lassen vermuthen, dafs 
Eisenchlorid in seinen Lisungen einer chemischen Ver- 
inderung anheimfallt. Indem es durch Wasser an In- 
tensitat verliert, naihert es sich dem Ferridsulphat und 
-nitrat, welche beide in (von gelbem oder braunem basischen 
Salz) reiner Lésung farblos sind, ganz wie auch bei zu- 
nehmendem Verdiinnungsgrad die Chloride des Kupfers, 
Nickels und Cobalts in wissriger Lisung den Nitraten 
und Sulphaten sich chromatisch nihern. Man wird diese 
Verinderung bis auf Weiteres als den Uebergang aus 
wasserfreiem Chlorid in salzsaures Oxyd aufzufassen haben. 

Zusatz von Salzsdure wirkt dieser Zersetzung entgegen, 
weil er die Beriihrungspunkte zwischen den Atomen des 
Eisens und Chlors vermehrt. Salmiak und Chlornatrium 
diirften die Widerstandsfahigkeit des Eisenchlorids gegen 
eindringende Wassermoleciile erhéhen durch Bildung von 
bestandigeren Chlorsalzen, wie solche deutlicher fiir Platin- 
chlorid nachgewiesen sind. 

Durch Temperaturerhéhung wird die Beweglichkeit 
und Bewegungsschnelligkeit der in der Lésung befindlichen, 
auf einander gravitirenden Eisen- und Chloratome ge- 
steigert und deren Aneinanderlagerung beférdert. 

Der beobachtete Einflufs des Alters auf die Inten- 
sitat deutet darauf hin, dafs die Wiedereinnahme einer 
Gleichgewichtslage nach erfolgter Stérung ebenso wenig 
momentan geschieht in den unmefsbar kleinen Distanzen 
der chemisch aufeinander gravitirenden Atome einer Lé- 
sung als in den nach Sonnenfernen zu berechnenden 
Distanzen der Himmelskérper, er beweist das Daseyn 
einer chemischen Trdghett. 

Die Intensitdt des reinen Eisenchlorids ist noch nicht be- 
kannt; man wird sie vielleicht erschliefsen kénnen aus 
vollstindigen Beobachtungsreihen tiber die Intensitat von 


126 


wissrigen Hisenchloridlésungen mit verschiedenem Gehalt 
an Salzsiure, Chlornatrium usw. Der kiirzeste und | 
sicherste Weg aber dirfte seyn, eine Lésung von subli-. 
mirtem Kisenchlorid in wasserfreiem Zinnchlorid oder dergl. 
chromometrisch zu’ priifen. Absoluter Alkohol verhalt 
sich, nach gemachten Beobachtungen tiber den Chromatis- 
mus einer alkoholischen Kupferchloridlésung, gegen Hisen- 
chlorid muthmafslich ahnlich wie Wasser. 

Wahrscheinlich betragt die specifische Intensitaét des 
unzersetzten wasserfreien Kisenchlorids mehr als das Dop- 
pelte von derjenigen des Ferridacetats. In Qualitat steht 
das Eisenchlorid etwas oberhalb des Kaliumbichromats 
d. h. es absorbirt etwas mehr Roth als letztgenanntes und 
erscheint defshalb etwas griiner. 

Aufser mit oben erwihnten Zusitzen ist Eisenchlorid 
in 2 Fallen auch mit Essigsdure versetzt worden; sie hat 
eines Theils intensititssteigernd gewirkt wie Salzsaure, 
andern Theils aber zugleich die Entstehung einer gewissen 
Menge Ferridacetat verursacht. 

In ersterer Beziehung haben in concentrirterer Lésung 
11 Atome, in (zweifach) verdiinnter 9 Atome Essigsdure 
1 Atom Salzsaure vertreten. 

In letzterer Beziehung haben in der concentrirten Lé- 
sung 11 Atom, in der verdiinnteren 10 Atom Essigsaure 
1 Atom Salzsiure aus der Verbindung mit Hisenoxyd 
verdrangt. Demnach hat die Essigsiure in beiden Be- 
ziehungen nur ungefihr ein Zehntel von der Energie der 
Salzsiure entwickelt. Da nach friheren, unter dhnlichen 
Bedingungen ausgefiihrten Versuchen ungefahr 5 Atome 
Essigsiure 1 Atom Schwefelsdure aus ihrer Verbindung 
‘mit Eisenoxyd auszutreiben vermégen, mufs man schliefsen, 
dafs Salzsdure bei mittlerer Temperatur und in Lésungen, 
in welchen sie eine unbedeutende Tension hat, eine fast 
doppelt so starke Sdure ist als Schwefelsdure. ; 

Zu ahnlichen Schliissen fiihren die Beobachtungen tiber 
die leichtere Lislichkeit der Metalle und Metalloxyde in 
Salzsaure, sowie iiber die geringere Geneigtheit der Chlo- 


127 


ridlésungen zum Zerfallen in basische Verbindungen (beides 
natiirlich fiir solche Metalle, deren Reaction nicht durch 
Entstehung unléslicher oder schwerléslicher Verbindungen 
getriibt ist), ferner tiber die kraftigere Einwirkung (ver- 
diinnter) Salzséure auf Cellulose, Starke und Zucker. 
Unter anderen Bedingungen, wenn nimlich die Tension 
der Salzsiure derjenigen der Atmosphare sich nihert, ist 
Schwefelsiure entschieden starker als Salzsiure; in gleicher 
Weise aber wird nach derselben Richtung hin Schwefel- 
séure von Phosphorsiure, und diese von Kieselsdure tiber- 
troffen, wihrend sie bei gewéhnlicher Temperatur in wiss- 
rigen Lésungen einander in umgekehrtem Sinne unterge- 
ordnet sind. 

In einer friheren Arbeit ist mitgetheilt worden, dafs 
Ferridacetat in stark essigsaurer Lésung durch Zusatz von 
Alkali-Chloriir oder -Sulphat nicht wahrnehmbar verandert 
wird. Diese Beobachtung mit der oben besprochenen Kin- 
wirkung der Essigséure auf Hisenchlorid und Ferridsul- 
phat zusammengestellt fiihrt zu dem Schlusse, dafs Salz- 
siure und Schwefelsiure durch Essigsiure (bei mittlerer 
Temperatur) aus ihrer Verbindung mit so starken Basen 
als die Alkalien sind, nicht ausgetrieben werden kénnen, 
auch nicht bei Gegenwart von Ferridacetat, sondern nur 
aus Verbindungen mit schwachen Basen z. B. Hisenoxyd. 

Was hier oben iiber die Reactionen des Eisenchlorids 
gesagt worden ist, griindet sich auf die chromometrische 
Untersuchung verschiedener Eisenchloridlésungen, zu deren 
Darstellung folgende 

Materialien 
verwendet worden sind. 

1) Eisenoxydhydrat, 
aus umkrystallisirten Eisenammonalaun bereitet, an der 
Luft getrocknet und mehre Jahre in einer nicht ganz luft- 
dichten Glasbiichse verwahrt, verlor bei vorsichtigem 
Gliithen an der Luft bis zur Gewichtsconstanz 12,34 Proce. 
an Gewicht und hinterliefs 87,66 Procent feuerfesten Riick- 


stand, 


128 


Letzterer als reines Kisenoxyd und ersterer als Wasser 
‘jin Rechnung genommen ergiebt die Zusammensetzung ‘ 
Hisenoxydhydrats zu Fe, O, + 1,26 HO. 

Bei vorsichtizem jigiace in verdenuten Salzsaure blieb 
von diesem Hydrat nicht ganz } Procent Kieselsiure und 
Bleisulphat ungelést. Letzteres stammt wahrscheinlich 
aus dem Ammonsulphat, welches aus Gaswasser gewonnen 
und zur Darstellung des Ferridammonsulphats verwendet 
worden war. 

2) Salzsdure. 

100 CC.) =110,0 Grm. mit 22,1 Grm. oder 0,6058 Atom ?) 
HCl; 100 Grm. mit 20,1 Grm. oder 0,5507 Atome H Cl. 

3) Essigsdure. 

100 CC. = 106,08 Grm. bei 18° mit 102,82 Grm. oder 
1,7136 Atom C, H, O,. 

4) Chlornatriumlésung. 

100 CC, = 115,4 Grm. bei 15° mit 91,8 Grm. Wasser und 
23,6 Grm. oder 0,4034 Atom Na Cl. 

5) Salmiaklisung. 

100 CC. = 107,05 Grm. mit 80,3 Grm. Wasser und 
26,75 Grm. = 0,5 Atom H, N Cl. 


Chromometrische Objectlésungen. 
Salzsaure oder Alkalichlorirhaltige Eisenchloridlésungen. 
Kisenchloridlésung VIII und deren Abkémmling. 

22,174 Grm. obengenannten Eisenoxydhydrats (No. 1) 
wurden mit 188,6 Grm. der Salzsdure (No. 2) in gut ver- 
schlossenem Kolben und bei gelinder Warme aufgeldst 
und dann (den 16. December 1865) mit Wasser auf 
200 CC. bei 18° gebracht. 

100 CC. Lésung VII = 117,74 Grm. mit 0,1217 Atom 
Fe, O, und 0,519 Atom HCl oder 0,1217 Atom Fe, Cl, 
und 0,1539 Atom freier H Cl. 

100 Grm. Lésung VIII mit 0,10337 Atom Fe, Cl. 

Verhialtnifs: 1 Fe, Cl, + 1,27 H Cl. 

1) Wegen Maas und Gewicht vergl. die Anmerkung zu meiner Abhand- 
lung: Studien iiber Affinitat in Ferridacetatlisungen. Erdmann’s 


Journ. f. pr. Chem. Bd. CVI S. 340. 
2) Wenn H = 1,000 Grm. 


129 


Villa) 10 CC. (genauer i a a 100) VIII mit Wasser 


auf 100 CC., mit 0,01217 Atom Fe, Cl.,. 

VIII6) 10 CC. VIII mit 50 CC. Salzsiure (No. 2) und. 
dazu Chlornatriumlésung (No. 4) auf 100 CC. Hisengehalt 
wie bei VIIIa. 


Eisenchloridlésung X und deren Abkémmlinge. 


15 CC. der Lésung VIII mit Wasser auf 50 CC., dem- 
nach in 100 CC. X: 0,0365 Atom Fe, Cl, +.0,0463 Atom 
freie H Cl. 

Xa) 10 CC, von Lisung X mit 25 CC. Salmiaklésung 
(No. 5) und 15 CC. Salzsiure (No. 2) auf 50 CC. 

Xb) desgleichen. 

Xe) 10 CC. X mit Salmiaklésung auf 50 CC. 

Xd) 10 CC. X mit Salzsiure auf 50 CC. 

Xe) wie X a und Bb. 

Fir die Lésungen Xb bis e wurde die Lisung X bis 
zum Siedepunkt des Wassers erhitzt, ehe die weitere Mi- 
schung und Verdinnung erfolgte. 

Die Darstellung aller dieser Lésungen fand den 5. Oc- 
tober 1866 friih 8 Uhr statt und schlofs sich daran so- 
gleich die chromometrische Untersuchung an. 

No. X6 bis d kamen abgekiihlt zur Untersuchung, 
No. Xe aber wurde warm gehalten. 

Der Darstellung nach sollten alle Lésungen Xa bis e 
eine gleiche Menge Eisenchlorid (0,0073 Atom Fe, Cl, in 
100 CC.) enthalten. Bei der Schnelligkeit aber, mit wel- 
cher die Bereitung betrieben werden mufste, wenn man 
den zu erwartenden klaren Sonnenschein gehérig ausnutzen 
wollte, scheint die Genauigkeit der Vertheilung (in Folge 
unvollkommener Benetzung der Pipette oder unvollstindigen ° 
Auslaufens) etwas beeintrichtigt worden zu seyn. Es 
stellte sich namlich bei spiter wiederholten Messungen 
heraus, dafs Lésung Xb immer merkbar intensiver gefirbt 
war als Lisung Xe, trotzdem dafs beide Lésungen gleich 
zusammengesetzt seyn sollten, mit dem einzigen Unter- 


Poggendorff's Ann. Erganzungsbd. VI. 9 


130 


schiede einer langeren Erwarmung fir Xe, welche wohl 
kaum auf Jahre hinaus sich geltend machen konnte. Es 
wurden defshalb beide Lésungen im August des ver- 
gangenen Jahres (1868) einer Controlanalyse unterworfen. 
Mein Assistent, Hr. O. Nylander, fand durch Fallung 
mit Ammoniak und Verdampfen des Filtrats anf 100 CC. 


Losung Xd. Loésung Xe. 


0,476 3 O5465 Seg NCCE. 


0,00758 Atom | 0,0071 Atom Fe, 0, 


Nach der obigen Angabe tiber die Volumina der In- 
gredienzien hititen 0,0073 Atome Fe, O; und 0,46 Atome 
H,N Cl gefunden werden sollen, ohne Riicksicht auf die 
bei der Mischung stattfindende Volumverinderung. Ver- 
muthlich ist fir Xb nach viermaliger allzuknapper Ab- 
pipettirung von je 10 CC. der Rest der Hisenchloridlésung 
X, der nun mehr als 10 CC. betragen mufste, verwendet 
worden. Bei der Darstellung der Liésungen Xa bis e 
hatte ich, so zu sagen, nur eine Recognoscirung des Ter- 
rains im Auge und ich muls bekennen, dafs ich bei der 
grofsen chromatischen Veranderlichkeit wissriger Hisen- 
chloridlésungen weit entfernt war, die spiter beobachtete 
chromometrische Genauigkeit zu abnen. | 


Kssigsaure Hisenchloridlésungen. 

1,0865 Grm. == 0,01358 Atom Fe, O,, durch Glihen 
aus 1,2395 Grm. obengenannten Hisenoxydhydrats (No. 1) 
erhalten, wurden in wenig Salzsiure gelést und die Liésung 
bei gelinder Wirme (im Warmluftofen) sehr langsam ver- 
dampft. Der tiefbraune, nahezu salzsdurefreie Syrup er- 
starrte bei gewdhnlicher Temperatur zu einer hellrost- 
gelben Masse. Diese, den 17. Februar 1866 mit Wasser 
tbergossen, liste sich nicht ganz klar, wohl aber nach 
Zusatz von 8,5 CC. der oben aufgefiihrten Essigsiure 
(No. 3) unter allmdhlicher Rothfirbung; durch Verdiinnung 
mit Wasser auf 33,95 CC. erhielt man die Lésung: 


131 

VII) mit 0,040 Atom Fe, O, und 0,429 Atom C,H,O, 
in 100 CC. 

~Hieraus entstand durch Verdiinnung mit Wasser auf 
das doppelte Volum die Lésung 

VUIh) mit 0,020 Atom Fe, O, und 0,2145 Atom C,H,0, 
in 100 CC. 

Lésung VIII entspricht nach Gehalt an Eisenoxydsalz 
und Essigsiure der friiher (Erdmann’s Journal f. pract. 
Chem. Bd. CI, 8. 193 ff.) erwiahnten essigsauren Ferrid- 
ammonsulphatlésung VII 1. 

Lésung VIIIh dagegen der Liésung VII 5. 


Chromometrische Hilfslésungen. 


Die bisher aufgezihlten chromometrischen Object- 
lésungen sind nur zum geringeren Theile mittelst gliserner 
Complementirplatten gemessen worden, zum _ grdélseren 
mittelst farbiger Lésungen. 

Als Gegenfarbe dienten verschiedene ammoniakalische 
Kupferlésungen, die hier nicht niher beschrieben zu werden 
brauchen. 

Vorkommende griine Farbenabstiinde wurden durch 
die Cobaltsulphatlisung IIb, mit 0,16 Atom CoO, SO, in 
100 CC. ausgeglichen. 

Zur Kennzeichnung der Farbung obiger Kisenchlorid- 
lésungen wurde das vielfach untersuchte Ferridacetat be- 
nutzt und zwar in den Ferridacetatlésungen III, VIf und 
XI, deren Zusammensetzung mitgetheilt in Erdmann’s 
Journal f. pract. Chem. Bd. CVI S. 321 ff. ist. 

Es geniigt hier zu erw&hnen, dals 
39,35 Mm. III oder 124,5 Mm. XI coloriquivalent sind mit 
100 Mm. VIF, | 
so wie dafs 100 CC. VIf enthalten 0,004206 Atom Fe, O,. 


132 


- Chromatische Messungen?). 

Nachdem im Marz 1866 gefunden worden war, dafs die 
Eisenchloridlésungen VIJI und VIIIb qualitativ ziemlich 
gleich gefiirbt waren, zur Neutralisation aber eine réthere 
Gegenfarbe verlangten als Kaliumbichromat, sowie auch, 
dafs die essigsauren Lésungen VIIIh und im noch héheren 
Grade VIIIi als eine Mischung von Kisenchlorid und Fer- 
ridacetat aufzufassen waren, verschritt man den 5. Oc- 
tober 1866 zur ersten genaueren quantitativen Messung. 
Nach fast zweijahriger Pause wurde dieselbe im Juni 1868 
wieder aufgenommen und allméhlich auf alle erwahnten 
Kisenchloridlésungen ausgedehnt. Ich gebe sie nach- 
stehends im Auszuge nach den hieriibergefiihrten Ver- 
suchsprotokollen. 

Den 5. October 1866. 

Ausnehmend reiner Sonnenschein den ganzen Tag; 
nur selten kleine Wélkchen am Horizont. Das Oberlicht 
merkbar gelblich zufolge vergilbten Papierschirmes. Mes- 
sung des Ferridacetats (IIIT) durch die ,neuere* Glascom- 
bination; des Eisenchlorids durch eine besondere Com- 
plementirplatte in Verbindung mit einer diinnen Nickel- 
vitriolschicht. 


Beob- Lésung | 
achtungs- TEP igre er a | Bemerkungen 
zeit Nummer Schicht 
9045 | IT | 7,90 Mm. | 
10415 VIIIb 4, TO" 5 | 
LOi 20% Sey ELE 7,90 ist 
102484315 2 VALE: Fees Wd rake 
Wi oh Xe jhe Ses aka we 
LVAD tas eq be TS D5 va 
(1859): <5 b 
11 20 / Xe yy (18,4) ‘ i wus panes der Beobach- 
{| 17,85, \ tung intensiver gelb 
ll 30 |, Xb : b1,36-\5 
11° 35 Xe ( (9,8) » |) Die warm gehaltene Lisung 
3 OND es: \ kam mit ca. 50° zur Messung 
A tes | A SSD there. und kiihlte allmahlig ab. 
10 el ATL Ro eae 


i | 


1) Beziiglich der Methode vergl. meine Abhandlung: iiber das Comple- 


mentar - Colorimeter (Chromometer) nebst Nechiraedn bei Gustay 
Ernesti in Chemnitz. 


133 


Den 2. Juni 1868. 

Sehr reiner Himmel; erst von Mittag an wenige leichte 
Wéolkchen am Horizont. Messung des Ferridacetats (III) 
wie am 5. October 1866; des Eisenchlorids durch 11,84 Mm. 
ammoniak. Kupfervitriollésung VII5 nebst 9,4* Mm., re- 
spective 9,5 Mm. Cobaltvitriollésung IL6. 


Beob- i Lésung 
achtungs- sd Bemerkungen 

zeit | Nummer Schicht 

5 I pee Ii | 7,96 Mm. rothlich, hell 

ll — Xe 190A ts ist z 
11.15. § cA 8. Soa Bs > 

11. 20 Xd rope beh pe pte _ 

11 30 Xa BAL ts, eZ - 

11 45 »:@ i) 12,60 , a 8 fo 

12) = Xe 13,28 , ea ¥ 

TF 12 Xd ye Otis = &  [undeutlich 
12.15 Xe AO TAs. i A ile 

12 20 i para Chey OSes weuig rothlich, hell. 


Beob- 


Den 18. August 1868. 

Himmel unbewélkt aber starker Héhenrauch 1) mit 27° 
warmem S. Wind. Messung des Ferridacetats (XI) wie 
vorher; der Eisenchloridlésungen durch 10,60 Mm. ammo- 
niak. Kupfervitriollisung VII4 und erginzender Cobalt- 
vitriollésung IL 5. 


Lésung 


Cobalt- 
eg CAE er vitriol IL} Bemerkungen 
Z 
11° 40’ XI 24,28 Mm. rothlich (?), lichtschwach 
12 30 VIlIh | 5,02 , 5,85 Mm.|)} gute Neutralisation und Hellig- 
12 40 VTE t Lodo. 4, Lowes keit 
12 54 XI 24,26 a wenig réthlich, lichtschwach 
1 — Xb | 954 = gute Neutralisation und Hellig- 
Te Xa 10,60 , na $3 keit 
FRY XB S19,54i 5 
1 20 XI | w. rothlich (?), lichtschwach. 


(24.32), 


| 


1) Der wihrend des Augusts in Stockholm wiederholt auftretende starke 
Héhenrauch stammte nach dem Zeugnifs der Schiffer von den be- 
deutenden Erdbranden in der Umgegend von Petersburg, 


134 
Den 19. August 1868. 

Himmel den ganzen Tag wolkenlos aber mit sehr 
starkem Hoéhenrauch tiberzogen. Mafsiger 28 bis 30° 
warmer SO. Wind.  Messung des Ferridacetats theils 
mittelst der fritheren Complementirplatte *), theils wie die 
der Kisenchloridlésungen mittelst ammoniakalischer Kupfer- 
vitriollésungen, mit oder ohne erginzender Cobaltvitriol- 


lésung IL. 


acne |) comm | meet | oeattlhs | Semermaen 
zeit Nummer Schicht 

el Oat: XI *24.1 Mm. rothlich, diister 

sao. vitlt | 18,87", ieee, 8,24 Mm. lichtachwabk 

12 — XI Bate. rothlich, diister 

12 8 | 28,65 » ve 2, | gebr rithlich ). 

12 30 | vim | 18,0 ‘| 279", § Aa0sk ic vem eS 
2 45 17,86 *| [to,38 } 5,70 » | rein 

12 50 XI Silas) Bony) | wenig rothlich | diister 

12 55 *93,64 , rothlich : 

1—) 2O.04ae ith 3. | wenig griinlich, ziemlich he 
1 Bo) Vi; | 16,16 "| 18,01 >) SHE" 5 tes, sh cmentper sth belie itchiech vem 
ier 17,90 ,) (| 410 » | rein 

1 20 | Xb S.0a.05 Nese a) 7,5 4 | wenig réthlich | zieml. hel 
1250) Xe Sposa ; rein ? 

1 40 | XI 272-98) <5 | wenig rothlich, diister. 


Den 9. September 1868. 
Sehr reiner Sonnenschein; héchst spirliche leichte 


Wolkchen mit N. W. Wind. 


und mehr bewélkt, am Abend wieder ziemlich reiner 


Himmel. 


7 
f 


Nach 1 Uhr Mittag mehr 


Messung durch ammoniakalische Kupfervitriollésung 
V1.3, mit oder ohne erginzende Cobaltvitriollésung IIb. 


*) Aus den mit Loésung XI angestellten Beobachtungen*) ergiebt sich, 
dafs wahrend 2} Stunden das Sonnenlicht merkbar (ca. 5';) gelber 


geworden ist, 


135 


SR opfervitriol! Cobalt- 
ead Woo imoldfaner 


\ rothl. 

] 8,75 Mm. 
£0) = Vito .} 3,65 , 4)18,91 Mm.(/8;72 —.,, rein ) hell 

| 890 x rein u. lichtschw. 

) sehr rothlich 
LETS Vif» |22,31.., rein (oder rothl.?), 
16,88 , 
| blendend. 


In vorstehenden Protokollausziigen sind einige Mes- 
sungen, welche sich auf den chromatischen Abstand des 
Eisenchlorids vom Platinchlorid und Kaliumbichromat be- 
ziehen, nicht mit ausgeftihrt worden, weil die den Chro- 
matismus der beiden letzteren Kérper betreffenden Beob- 
achtungen zur Zeit noch nicht haben berechnet werden 
kénnen und daher auch die Gréfsen des chromatischen 
Abstandds jetzt noch nicht verwerthbar sind. Desgleichen 
sind auch die chromatischen Abstainde der verschiedenen 
oben benutzten ammoniakalischen Kupfervitriollésungen 
noch nicht berechnet und mufs defshalb vorliufig auch 
auf die Controlle verzichtet werden, welche in ibnen liegt. 

Wir beginnen die Bearbeitung des tibrigen chromo- 
metrischen Materials mit einer tabellarischen Aufstellung 
der fiir je eine Beobachtungsreihe coloraquivalenten Schichten 
der essigsdurefreien Eisenchloridlésungen, deren Farben- 
qualitat hier als gleich angenommen werden darf. 


Beob- | Hisenchloridlésung 
OST RE Sall Sepepe I ERI Tees emcey cocen ax REE MO 
_ tag i VEEL Villa | VIId Xa | Xb X¢ | Kd Xe 
1866 
5. October 4,23m |13,75mm/ 11 36mm 17,85mm) 7,55 0m | 1 1,Qmm 
1868 | 
iS ete | 13,51 219,69 Lose eae) 1a 
(8, August BLO Ghee oO, 04.005. 
(9. August 8,63 | 9,28 
) September|0,485™™/145,4™™| 3,65™™ | | 


136 3 
Wie friiher erwihnt, fallt in vorliegender Aufstellung 
zuvorderst die 1868 constant beobachtete Ueberlegenheit 
der Intensitit von Xb gegen diejenige von Xa und Xe 
auf, wir haben aber als Erklarung hierfiir den fehlerhaft 
héheren Eisengehalt von Xb gegeniiber von Xe gefunden. 
Berechnen wir die fir Xb gefundenen Fliissigkeitsschichten 
auf den Eisengehalt der Liésung Xc, so erhalten wir fir 
den 5. October 1866 12,1 Mm. statt 11,36 Mm. 
» 2. Juni 1868 1334. 5 2 E266 ty 
» 18. August 1868 10,2. , Pa iy. ers 
» 19. ” ” 9,23 » ” 8,63, 
und damit zugleich eine nahe Uebereinstimmung der In- 
tensitit zwischen den Lésungen Xa, 6 und ce, deren pro- 
centische Zusammensetzung gleich seyn sollte, nimlich: 


Beob- Hisenchloridlosung 
achtungs- % 
tag i: | Xb Xe 


2. Juni 13,5™™ | 13,4mm 13,30m 
18. August | 10,6, 10,2, 


19. Ausast 9,23 » | 9,98, 


Unter der wohl statthaften Annahme, dafs nach 12jah- 
rigem Alter die relative Intensitat der Lésungen Xa bis e 
vom 2. Juni 1868 bis zum 19. August nicht merkbar ge- 
wechselt habe, gelangen wir ferner, durch Ueberrechnung 
der zwei letzten Beobachtungsreihen auf diejenige vom 
2. Juni 1868, zu folgender Aufstellung: 


Beob- Hisenchloridlésung 
achtung's~ 
tag Xa Xb Xe.) Xd Xe 


Sion SIE ARS GC AN eR WN 
2. Suni 13,5mm | 13,4mm | 19,3mm | g 3mm | 13 3mm 
18, August | 13,7, | 18,2, 
19. August 13,3 , 13,4, 


im Mittel | 13,6, 1133, | 193, | 83, 113.35 


137 


_Wir wenden uns nun zur Betrachtung der Farbenab- 
stdnde zwischen Ferridacetat, den essigsauren und essig- 
sdurefreien Eisenchloridlésungen, indem wir aus den mit- 
getheilten Beobachtungen folgende chromatische Glei- 
chungen auszichen. 


Den 9. September 1868. 
I) 18,91 (Mm. CuS H, N V13)+-9,74 (Mm. Fe A, II])=R'). 
II) 18,91 (Mm. CuSH, N VI 3) + 8,8 (Mm. CoS IIb) 
7 + (Fe, Cl, VII ¢**)) =0, 


II) 16,88 (Mm.Cu SH, N VI3) + 8,67 (Mm. Fe A, III)=R. 
IV) 16,88 (Mm. CuSH, N VI3)+-22,3 (Mm. Fe A, VIf)=R. 
Da nach friiheren Beobachtungen 
100 (Mm. Fe A, IIT) = 254,2 (Mm. Fe A, VIP), 
so erhalt man aus den Gleichungen I, III und IV im Mittel 
V) 18,91 (Mm.Cu SH, N VI3)+-24,8(Mm.Fe A, VIf)=R 
aus No. II und V aber 


VI) 24,8 (Mm. Fe A, VIf) = (Fe, Cl, VIII “=~") 


+ 8,8 (Mm. CoS IIb) + R. 


A. Den 18. August 1868. 


I) 9,8 (Mm. Cu SH, N VII 2)+- 28,65 (Mm. Fe A, XI) = 2R. 
II) 9,8 (Mm. Cu S H, N VII 2) + 7,5 (Mm. Co S IIb) 
+ 9,25 (Mm. Fe, Cl, X “+ 8) =, 


1) Das leicht erklairliche Bestreben, die Gunst: eines im Voraus unbe- 
rechenbaren klaren Sonnentages moglichst hoch zu verwerthen, wird 
es verzeihlich finden lassen, dafs man nicht immer bis zur vollstin- 
digen Farbenneutralisation gegangen ist, sondern sich 6fters mit einer 
Neutralisation bis auf einen geringen Farbenrest begniigt hat. Um 
diesen in Rechnung nehmen zu konnen, bezeichne ich ,,Rothlich* 


R 
mit R, ,Kaum“ oder , Wenig Rothlich* mit 9? »sehr R“ mit 2R 


und verfahre dem entsprechend mit ,,Gelblich* =F (flavus), ,Griin- 
lich“ = V (viridis) und ,,Blaulich* = C (coeruleus). 

: 2) Da in dieser und den folgenden Gleichungen stets die EKisenchlorid- 
lésung Villa mit 145,4 Mm. und Villé mit 3,65 Mm. dicker Schicht 
aufgefiihrt wird, schliefse ich diese Zahlen der Kiirze halber aus, bis 
sie wieder gebraucht werden, 


138 
Da nach friiheren Beobachtungen 
124,5 Mm. Fe A, XI) = 100 (Mm. Fe A; VIP), 
so ist auch neben Gleichung I 
IIT) 9,8(Mm. CuS H, N VII2)-+ 23,0(Mm.Fe A, VIf)=2R. 
Gleichung IZ und HI combinirt geben 


IV) 23,0 (Mm. Fe A, VI) = 9,25 (Mm. Fe, Cl, x=") 


+ 7,5 (Mm. Co § IIb) + 2R. 
oder nach Multiplication mit 1,08 


V) 24,8 (Mm. Fe A, VIf) = 9,99 (Mm. Fe, Cl, x=) 


+ 8,1 Mm. CoS IIb) + 1,08 x 2R. 

Da Eisenchloridlésung VIII6 nach den Beobachtungen 
vom 5. October 1866 und vom 9. September 1866 gleich 
oder wenigstens sehr nahe gleich den Lésungen Xa bis e, 
sowie VII und Villa niiancirt ist, so folgt aus letzt auf- 
gefiihrter Gleichung A V und den durch Gleichung VI vom 
9. September dargestellten Beobachtungen tiber die chro- 
matischen Beziehungen der Lésungen VIII zu Ferrid- 
acetat, dafs 


VI) 9,99 (Mm. Fe, Cl, X° 7) = 0,485 Mm. VIII = 145,4 
Mm. Villa und = 3,65 Mm. VIIIb. 


Ba. 
1) 9,8 (Mm. CuS H, N VII2 + 28,65(Mm.¥Fe A, XI = 2R. 
II) 9,8 (Mm. Cu S H, N VII 2)-+ 4,2 (Mm. Co § IIb) 

+ 18,0(Mm. Fe, Cl,, A, VIIIé) = O; 
woraus mit Kinfiihrung von 24,8 Mm. Fe A, VIf statt 
1,08 x 28,65 Mm. Fe A, XI. 

III) 24,8 (Mm. ¥e A, VIf) = 19,4 (Mm. Fe, Cl,, A, VIII) 

+ 4,54(Mm. Co § IIb) + 1,08 x 2R. 

Durch Combination dieser Gleichung BaIIl mit AV 


kommt man zu 
IV) 19,4(Mm. Fe, Cl,, A, VIITé) = 9,99 (Mm. Fe, 01, X2 = ‘) 
+ 3,56 (Mm. Co § IIb). 


139 


Bb. 
T) 19,85 (Mm. CuSH, N VI3)-+31,1(Mm. Fe A XD=+. 
TI) 19,85 (Mm. Cu S H, N VI3)-+-5,7 (Mm. Go § IIb) 

+ 17,86 (Mm. Fe, Cl,, A, VIIIé) = O 
woraus mit Einfithrung von 24,8 Mm. Fe A, VIf statt 
0,996 x 31,1 Mm. Fe A, XI. 

TIT) 24,8(Mm.¥e A, VIf) = 17,72 (Mm. Fe, Cl,, A, VII) 
5,65 (Mm. Oo SIIb) + 0,996 +. 
Be. See 

IT) 18,0 (Mm. CuS H, N V13) + 29, Oey eas 2 XI) 


ae 
II) 18,0 (Mm. CuSH, N VI3)+.5,7 (Mm. Co g IIb) 
+ 16,16 Mm. Fe, Cl, A, VIIi) = +, 


woraus durch Einfiihrung von 24,8 Mm. Fe A, VIf statt 
1,064 x 29,0 Mm. Fe A, XI. 
III) 24,8 (Mm. Fe A, VIf) = 17,2 (Fe, Cl,, A, VIIIi) 
+ 6,06 (Mm. Co S IIb) — 1,064 R. 
Hierzu die mit zwei multiplicirte Gleichung Bb III, 
nimlich 49,6 (Mm. Fe A, VIf) == 35,44 (Fe, Cl,, A, VIIIi) 
+ 11,3 (Mm. CoS IIb) + 0,996R 
addirt, giebt: 
1) Bei der Geringfiigigkeit der hier in Betracht kommenden Farbenveste, 


welche kaum ein Hundertstel der wirksamen Farbstrahlen ausmachen, 
darf unbedenklich ,,Griinlich“ als ,Negativ Réthlich* aufgefafst werden, 


AVE ots B 
wonac idee 


Nach gelegentlichen Beobachtungen vom 19, August wurde iiber 
den Neutralisationspunkt hinweg, der Farbenabstand von , Wenig 
Roéthlieh“ bis ,Wenig Griinlich* ausgeglichen durch 0,28 Mm. bis 
— 0,10 Mm. oder im Mittel 2 >< 0,19Mm,. Co Sls, derjenige von 
»Rothlich“ bis ,Griinlich“ durch 0,42 Mm. bis — 0,27 Mm. oder im 
Mittel 2 >< 0,85 Mm. Co S Id. < 

Bei dem Farbenrest ,Réthlich“ ist die wirksame Schicht von 
Eisenchlorid oder Ferridacetat etwas niedriger, bei ,Griinlich* etwas 
héher als bei vollkommener Neutralisation, 


140 


IV) 74,4 (Mm. Fe A, VIf)=52,64 (Mm. Fe, Cl;, A, VIII#) 
++ 17,36 (Mm. Co S I 6) — 0,068R. 
Da 0,068 R =0 gesetzt werden darf, ergiebt sich 
aus Gleichung IV: 
V) 24,8 (Mm. Fe A, VIf) = 17,55 (Mm. Fe,Cl,, A, VIII) 
+- 5,79 (Mm. Co § IIb). 
Nach Gleichung III und V, sowie nach dem, was in 
der Anmerkung tiber die Gréfse der Farbenreste gesagt 
ist, kénnen wir ohne Furcht vor einem Fehler in Glei- 


chung VI vom 9. September fir R den Werth 0,29 Mm. 
Co S116 einfithren, wonach letztgenannte Gleichung lautet: 
Be VI) 24,8 (Mm. Fe A, VI) = (Fe, Cl, VII “+*) 

+ 9,09 (Mm. Co S IIb). 


Ziehen wir von dieser Gleichung obige Be V ab, so 
erhalten wir: 


VII) 17,55 (Mm. Fe, Cl,, A, VIL) = (Fe, Cl, VIIISS*) 
+ 3,3 (Mm. Co § IIb). 
C. 
1 9,80 (Mm. Cu 8S H,N VII 2) + 4,1 Mm. Co S Ib 
+ 17,9 (Mm. Fe, Cl,, A, VIII#) = O, und 
II) 9,80 (Mm. CuS H, N VII 2) + 7,5 (Mm. Co § IIb) 


+ 9,25 (Mm. Fe, Cl, X° +*) =0, 


durch deren Combination: 
III) 17,9(Mm. Fe, Cl,, A, VIITi) = 9,25 (Mm. Fe, Cl, X° = ‘) 
+ 3,4 (Mm. Co § ITB). 


Den 18. August 1866. 
A 


I) 10,6 (Mm. Cu S H, N VII 4) + 7,37 (Mm. Co § II) 
+ 10,4 (Mm. Fe, Cl, X*+*)")— 0, und 
1) Siehe folgende Seite, 


141 


II) 10,6 (Mm. Cu S H, N VII 4) + 4,18 (Mm. Co S118) 
+ 18,78 (Mm. Fe, Cl,, A, VII#) = O, 
durch deren Combination: 
III) 18,78 (Mm Fe, Cl,, A, VIIé) 
= 10,4(Mm. Fe, Cl, X*$*)') + 3,2Mm. Co S118). 


2 


B. 
I) 10,6 (Mm. CuS H, N VII 4) + 7,37 (Mm. CoS IIb) » 


+ 10,4 (Mm. Fe, Cl, X= + ") = 0, und 


TI) 10,6 (Mm. CuS H,N VII4) + 5,85 (Mm. Co S II) 
+ 5,02 (Mm. Fe, Cl,, A, VIIIh) = O, 
durch deren Combination: 
III) 5,02 (Mm. Fe, Cl,, A, VIIA) 
= 10,4 (Mm. Fe, Cl, X***)) + 1,52 (Mm. Co § 116). 
Wird die letzte Gleichung (B III) abgezogen von 
obiger A III, so entsteht 
IV) 18,78 (Mm. Fe, Cl,, A, VII#) 
= 5,02 (Mm. Fe, Cl,, A, VIIA) + 1,68 (Mm. Co $ IT). 


(Schlufs im nachsten Heft.) 


~+- —— 


IX. Beitrége zur Kenntnifs des Stabmagnetis- 
mus; von Dr. Heinrich Schneebeli. 


i 
| Be grofser Fortschritt in der Kenntnifs der magnetischen 
Krafte und ihrer Wirkungen geschah durch das von Gaufs 
aufgestellte Gesetz iiber die ideale Vertheilung des mag- 
netischen Fluidums, welches dahin lautet, dafs die Wir- 


“1) Nach den S. 130 mitgetheilten Beziehungen zwischen den verschiedenen 


b 
a 2 ® gleich 10,3 Mm. X a 


X-Lésungen sind 10,4 Mm. X 


142 : 


kung magnetischer Kérper auf andere Kérper so beschaffen 
ist, dafs man sich: dieselbe erkliren kann aus der Annahme 
einer Anhaufung der magnetischen Massentheilchen auf 
der Oberfliche des magnetischen Kérpers. Fir die Wir- 
kungsweise magnetischer Kérper ist es nach Feststellung 
dieses Gesetzes vollkommen gleichgiiltig, wie man sich 
die innere Ursache des Magnetismus denkt, ob man ent- 
weder zwei magnetische Fluida annimmt, welche in den 
Moleciilen geschieden sind, oder ob man sich jedes Mole- 
cil von einem elektrischen Strome umflossen denkt'). 
Die Gréfse der Anziehungs- oder Abstofsungskraft, 
welche zwei magnetische Massentheilchen «, und «, im 
Abstande r auf einander ausiiben, ist wie bekannt: 


POISE 
2 


‘ 

Wir kénnen aus dieser Formel sofort zu einer Maals- 
einheit des magnetischen Fluidums gelangen; es ergiebt 
dieselbe nimlich folgende Definition: 

Wir betrachten diejenige Quantitét des magnetischen 
Fluidums als Einheit, welche auf eine ihr gleiche Quan- 
titit, die sich in der Entfernung Eins befindet, die Einheit 
der Kraft ausiibt. 

Auf diese Weise haben wir nun freilich eine Maals- 
einheit fiir magnetische Fluida gewonnen, die aber fir 
praktische Zwecke von keinem Nutzen ist. Hs gelingt 
nun auf andere Weise, eine allgemeine Maafseinheit und 
damit auch ein allgemein anwendbares Messungsverfahren 
fiir magnetische Krafte zu erhalten. Kinen magnetischen 
Kérper stellen wir uns nach dem Gesetze, das wir im 
Anfange erwibnt haben, so vor, dafs wir uns eine Halfte 
desselben mit Nordmagnetismus, die andere Halfte mit 
Stidmagnetismus bedeckt denken. Wir wollen uns hiebei 
an einen bestimmten Fall halten, nimlich an unsere Erde. 
Betrachten wir die Neigung einer Inclinationsnadel an 
verschiedenen Punkten der Erde, so finden wir dieselbe 
an zwei Punkten der Erde zu 90°. Man nennt diese 


1) Ueber diese Hypothesen und deren Berechtigung vergleiche Wilhelm 
Weber: Diamagnetismus §. 557 —574, 


143 


beiden ausgezeichneten Punkte die magnetischen Pole der 
Erde. Dieselbe Definition kann man nun auch z. B. auf. 
Stahlmagnete tibertragen und also diejenigen Punkte des 
Magnetes Pole nennen, in welchen die Resultirende aller 
Elementarkrifte senkrecht zu der Langsrichtung des Stabes 
steht. 

Wesentlich anders gestalten sich die Verhiltnisse, wenn 
‘wir die Wirkung eines Magnetes auf einen sehr entfernten 
Punkt oder umgekehrt bestimmen. Wir diirfen alsdann 
die von den einzelnen magnetischen Massentheilchen auf 
den Punkt ausgetibten Krafte als parallel betrachten und 
die unendlich vielen Elementarkrafte, die von der einen 
Hialfte des Magnets auf den Punkt ausgeiibt werden, 
analog den gravitirenden Massen, summirt und in einen 
einzigen Punkt des Magnets verlegt denken und den Punkt 
so wihlen, dafs die Wirkung der Gesammtkraft in diesem 
Punkte dieselbe ist, wie diejenige der Elementarkrafte in 
den verschiedenen Punkten des Kérpers. Ganz analog 
den gravitirenden Massen kénnen wir auch hier den Punkt, 
in den wir die Gesammtkraft verlegen miissen, Schwerpunkt 
nennen; auch diesen Punkt belegt man aber mit dem 
Namen magnetischer Pol des Kérpers. Es wiirde also bei 
dieser Auffassung des Namens Pol die Definition fiir die- 
selben so lauten: Die Pole eines Magnets sind diejenigen 
zwet Punkte, in denen man sich die magnetischen Massen- 
theilchen concentrirt denken kann, ohne an. der Wirkung 
des Magnets auf einen sehr entfernten Punkt etwas su dan- 
dern, oder ganz kurz: 

Pole eines Magnetes nennt man die Schwerpunkte des 
freien Nord- oder Siidmagnetismus. 

Je nachdem wir also die Wirkung eines Magnets auf 
einen Punkt seiner Oberfliche oder aber auf einen sehr 
entfernten Punkt betrachten, erhalten wir zwei verschie- 
dene Punkte, die wir mit dem Namen Pol belegen, 

* Fir den Erdmagnet werden wir die erste Definition 
annehmen, wahrend wir im Folgenden fiir die ktinstlichen 
Magnete die zweite Definition beibehalten, Von den kiinst- 


144 


lichen Magneteu wollen wir im Folgenden nur die Stab- 
magnete betrachten, was hier schon ein- fir allemal er- 
wibnt werden soll. 

Bezeichnen wir alsdann die Menge des freien Nord- 
und Siidmagnetismus, von denen auf demselben Kérper 
immer gleiche Mengen vorhanden sind, mit m, ferner den 
Abstand der Magnetpole von einander mit 21, so nennt 
man das Produkt: 


M=2lu 


nach Gauss das magnetische Moment des Magnetes. 

Haben wir nun nach spater zu erlauternden Methoden - 
das magnetische Moment und den Abstand der Magnet- 
pole des zu untersuchenden Magnetes bestimmt, so kénnen 
wir fiir denselben sofort die Menge des freien Magnetis- 
mus berechnen. Es hat indessen, wie schon erwihnt, diese 
Gréfse fir magnetische Bestimmungen keine Bedeutung, 
wihrend das magnetische Moment die Wirkung des Mag- 
netes, wenigstens auf entfernte Punkte, vollkommen definirt. 
Man giebt daher fiir irgend einen Magnet nur sein mag- 
netisches Moment an und vergleicht die verschiedenen 
Magnete nach ihren Momenten, eine Vergleichung, die 
sehr genau und rasch ausgefiihrt werden kann. Das mag- 
netische Moment Eins bezeichnet man nach Gauss mit 
dem Namen absolute Einheit des Stabmagnetismus. Gauss 
hat bei den Bestimmungen des magnetischen Moments als 
Langeneinheit das Millimeter festgesetzt; diese Annahme 
hat freilich den Nachtheil, dafs bei selbst noch kleinen 
Magneten die Zahl, welche das magnetische Moment an- 
giebt oder also die Zahl der absoluten Einheiten unbe- 
quem grofs wird. Man kann aber diese Zahl der Ueber- 
sichtlichkeit und auch des Vergleichs wegen auf Milli- 
gramme reduciren, d. h. das Moment des Magnets durch 
sein Gewicht (in Milligramm ausgedriickt) dividiren und 
erhalt so die Zahl der absoluten Hinheiten, die auf ein 
Milligramm des Magnetes fallen, eine Zahl, welche dann 
leichte Uebersicht gewahrt. 


145 ‘ 


Hat dann z. B. der Magnet A n EKinheiten per Milligrm., 

der Magnet B n' Kinheiten per Milligrm., 
so kann man sagen: Der specifische Magnetismus der 
beiden Magnete verhalte sich wie x: n!. Die Fruchtbarkeit 
dieses Messungsverfahrens erhellt am besten aus folgenden 
Consequenzen, die beziiglich der Kraftmessung aus dem- 
selben gezogen worden sind. Namlich: 

Wir setzen diejenige magnetische Kraft gleich Eins, 
welche auf einen um seinen Mittelpunkt (Mitte zwischen 
den beiden Polen) drehbaren Magnet vom magnetischen 
Moment Eins das Drehungsmoment Eins (in Millimeter 
und Milligramm) ausibt. 

Die so ,definirte Krafteinheit nennt man die absolute 
magnelische Krafteinheit, welche also in allgemeinem me- 
chanischem Grundmaalse ausgedriickt ist. 

Es ist evident, dafs wir durch diese Definition zu 
gleicher Zeit auch ein Maals fir galvanische Krifte *) 
nach mechanischem Grundmaafse gewonnen haben, da wir 
ja die magnetischen Wirkungen galvanischer Stréme stets 
hervorbringen kénnen durch ideale Magnete. 

Das magnetische Moment giebt also ein Maafs fiir die 
Intensitaét, mit welcher ein Magnet auf entfernte Punkte 
wirkt. Wir werden uns in Folgendem nicht nur auf die 
Bestimmung des Momentes beschrinken, sonderu auch 
den einen seiner beiden Factoren, der fiir practische Fille 
von grofser Bedeutung ist, nimlich den Abstand der 
Magnetpole, einer besonderen Untersuchung unterwerfen; 
wir begrainzen indefs unsere Bestimmungen auf die per- 
manenten Stabmagnete, fiir welche wenig sichere Angaben 
vorliegen. Es ist also der Zweck der vorliegenden Arbeit, 
einen Beitrag zur Kenntnifs dieser beiden Grdlsen zu 
liefern, sowie eine Anwendung davon zu_practischen 
Zwecken anzugeben als Beispiel fiir die practische Wich- 
tigkeit emer ausgedehnten Untersuchung in dieser Hinsicht. 
1) Ueber Grundmaafse und die daraus abgeleiteten absoluten Maalse 

vergl. W. Weber, Elektrodynamische Maalshestimmungen. 8, 218, 


Poggendorff’s Annual. Erginzungsbd. VI. 10 


146 


§.1. Messung des freien Magnetismus auf einigen Stahlmagneten nach 
absolutem Maalse. 

Messungen iiber den Magnetismus permanenter Stab- 
magnete nach absolutem Maalse legen sehr wenige vor; 
eine systematische Durchfiihrung solcher Bestimmungen 
ist tiberhaupt nie versucht worden. 

W. Weber?) giebt fiir sehr starke Stahlmagnete die 
Zahl der absoluten Einheiten per Milligramm zu 400 an, 
eine Zahl, welche bis jetzt meistens als das Maximum des 
erreichten Magnetismus angeseben wird und als solche in 
allen Lehrbiichern zu treffen ist. In neuester Zeit be- 
richtete Waltenhofen”) tiber Versuche mit permanenten 
Stabmagneten, nach denen es ihm gelungen ist, dtinnere 
Stahlstibe bis auf die Starke von 470 Einheiten pr. Milligr. 
zu bringen. 

Diese Zahlen fiir das magnetische Moment permanenter 
Stahlmagnete werden aber weit iibertroffen von denjenigen 
fir das temporére Moment von kraftigen Elektromagneten, 
So erhielt z. B. Weber) folgende Werthe fiir das tem- 
porire Moment weicher Hisenkerne unter dem Hinflusse 
magnetisirender Krifte, die in absolutem Maalse ausge- 
driickt sind: 


Magnetisches Moment 


No. Magnetisirende Kraft per Milligramm 
1 658,9 911,1 
D 1381,5 1424,0 
3 1792,0 1547,9 
4 2151,0 1627,3 
Hy) 2432.8 1680,7 
6 2757,0 1722,7 
7 3090,0 1767,3. 


Ks hat nun Neumann‘) einen Ausdruck aufgestellt 
fiir das entstehende magnetische Moment eines Rotations- 


1) W. Weber, Resultate des magnet. Vereins 1840, S. 89. 

2) A. v. Waltenhofen-Pogg. Bd. 142 S. 263. (In No.2 pro 1871.) 
3) W. Weber, Elektrodynam. Maafsbestimmungen S. 573. 

4) Neumann Crelle’s Journal Bd. 26, 


147 


ellipsoids unter der Einwirkung einer Scheidungskraft P, 
der lautet: 
ee nS 
1-+-oSk 
worin bedeuten: 
uw das magnetische Moment per Milligramm, 
S einen vom Axenyerhiltnifs abhingigen Factor, 
o die Dichte 
k eine Constante } 
Nach den Versuchen von Weber?) ergiebt sich aber 
k abhaingig von der Gréfse der Scheidungskraft, und es 
wird nach seiner Theorie der drehbaren Molecularmagnete, 
wenn wir mit m das Maximalmoment, d. h. das Moment, 
das unter der Kinwirkung einer unendlich grofsen Kraft 
entstehen wiirde, bezeichnen: 


der betreffenden Hisen- oder Stahlsorte. 


ee 

Ls @Sm. FP) 
atl 
in welcher Formel fir Po; F(P)=1 wird. 

Die vorstehende Tabelle wird nun am genauesten durch 
diese Formel wiedergegeben, wenn wir 

m = 2324,68 
setzen, d. h. man findet nach derselben die Grinze der 
Magnetisirbarkeit des Hisens zu etwa 2325 Einheiten per 
_ Milligramm. 

Die von Weber beobachtete Tabelle benutzte spiter 
Lamont?) zu einer Priifung seiner Formel, die er unter 
der Voraussetzung ableitet, dafs die Zunahme des magne- 
tischen Momentes bei wachsender Stromintensitit propor- 
tional sey der Differenz M des vorhandenen « und dem 
Maximum m des zu erreichenden Magnetismus, und welche 


daher u=m 


lautet: 
w=mji—e "|, 


1) 'W. Weber, Elektrodynam. Maafsbestimmungen insbesondere iiber 


Diamagnetismus. S. 573. 
2) Lamont, Magnetismus (Bd 15 der Encycl.) 8. 47. / 
10* 


148 


Es ergiebt sich aus der vorstehenden Tabelle nach 
dieser Formel: 

m == 1808,2 Einheiten per Milligramm. 

Vermittelst einer andern Formel erhalt Walt enhofen ‘“) 
die Grinze der Magnetisirbarkeit des Eisens, indem er 
simmtliche vorhandene Beobachtungen tiber den Zusammen- 
hang zwischen Stromstirke und inducirtem Magnetismus 
zu deren Bestimmung benutzt: 

m == 2125 absolute Kinheiten per Milligramm. 

Die beim Eisen berechneten Maximalwerthe des Ma- 
gnetismus sind simmtlich beinahe fiinfmal gréfser, als die 
beim Stahl als solche bezeichneten Werthe. 

Zufallig wurde nun in unserm Laboratorium eine ge- 
wohnliche magnetische Nahnadel auf ihren specifischen 
Magnetismus gepriift und dabei ein so grofser Werth ge- 
funden, dafs es geboten war, die Sache weiter zu ver- 
folgen. 

Wir werden im folgenden Paragraphen eine Formel 
ableiten, aus der sich das magnetische Moment von Mag- 
neten bestimmen Ja{st. Es lautet dieselbe, wenn wir von 
Gliedern héherer Ordnung absehen: 


Hierin bedeuten: 

T die horizontale Intensitét des Erdmagnetismus an 
dem Orte, wo die Versuche ausgefiihrt werden; ¢ den 
Ablenkungswinkel einer Magnetnadel, der hervorgebracht 
wird durch den zu untersuchenden Magnet, der sich in 
der Entfernung r éstlich oder westlich von derselben hori- 
zontal von Osten nach Westen hingelegt befindet, und 
endlich 

24 den Abstand der Magnetpole des Magnetes, den 
wir zu 0,85 seiner Lange annehmen. 

Die horizontale Intensitat des Erdmagnetismus in Zi- 
1) Waltenhofen, Pogg. Ann. Bd. 137 S. 517. 


149 


rich (in einem Zimmer des ersten Stockwerkes des eidg. 
Polytechnicums) bestimmte Hr. Prof. Kohlrausch ver- 
mittelst seines compensirten Magnetometers!) zu 1,978]. 
Durch Vergleichung hiermit mittelst desselben Instruments 
fand ich fiir den Ort der folgenden Beobachtungen die 
Intensitaét = 1,9735. 

Eine grofse Magnetnadel, die wir sp&ter zu den Be- 
stimmungen iiber Polabstand benutzen werden, wurde auch 
auf ihr magnetisches Moment gepriift. Wie aus den 8. 158 
mitgetheilten Zahlen hervorgeht, ergiebt sich aus den beiden 
Ablenkungen 

94,7 bei einer Entfernung des Magnets von 500 Mm. 
it eee m4 ° » 400 , 
der Entfernung der Scale vom Spiegel 2010 Mm. und dem 
Gewichte von 3260 Milligramm das magnetische Moment 
zu 855 Einheiten per Milligramm, also mehr als das Dop- 
pelte des gewéhnlich als Maximum des permanenten Ma- 

gnetismus bezeichneten. 

Es wurden ferner 5 englische Nahnadeln, wie man sie 
gewohnlich kauft, durch Streichen an einem Lamellen- 
magnet magnetisirt und untersucht. Die Resultate sind: 


Absolute Hinheit 


Nadel Lange Gewicht parMiltiernn, 
1 25,5 Mm. 0,060 Grm. 750 
2 35 Bie 0,0585 710 
3 66,5 » 0,601 850 
4 ca ae 0,174.—,, 680 
5 44,5 y OO Tag: 720. 


Man glaubte die magnetische Masse der Nadel noch 
erhéhen zu kénnen, wenn man sie glashart machte, es 
zeigte sich indessen kein erheblicher Unterschied. Noch 
grofsere Zahlen ergaben diinne Stricknadeln. Die Ver- 
suche mit zwei gewodhnlichen Stricknadeln von folgenden 
Dimensionen: 

1) Kohlrausch, Nachrichten der kénigl. Gesellschaft der Wissenschaften 

zu Gottingen 18. Jan. 1871. No. 1. 


150 


Lange Durchmesser Gewicht. 


-]. Nadel: 210 Mm. 1,75 Mm. 4195 Milligrm. 
Sener, HOB io. O Boys. 1055 i 


ergaben: 
1. Nadel: 4082000 Einh. oder 975 per Milligrm. 
er ae 1121000... nj 1060-5, ‘ 

Mit der dinnen Nadel hat man also schon die Halfte 
des oben angegebenen Maximums des temporaren Magne- — 
tismus erreicht. Es wurde nun noch folgender Versuch 
angestellt: die Nadel 1 wurde in der Mitte entzwei ge- 
brochen und das magnetische Moment beider Halften be- 
stimmt: 

Die erste Haltte ergab: 1578000 EHinheiten. 
» Zweite 4» “i 1565000 
Im Ganzen: 3143000. 

Es wurden nun beide Hialften noch einmal neu ma- 
gnetisirt, um sie wieder auf das Maximum zu bringen, da 
vielleicht durch Erschiitterungen beim Brechen: ihr Ma- 
gnetismus schr geschwacht worden. 

Die Summe blieb dennoch kleiner, als der Magnetis- 
mus der ganzen Nadel war, wie aus den folgenden Zahlen 
hervorgeht: 

1. Halfte ergab: 1634000 absolute Einheiten. 
Pee % 1625000 
Zusammen: 3259000. 

Die zweite, diinnere Nadel wurde ganz denselben 
Manipulationen unterworfen; hingegen ergaben ihre beiden 
Halften, als man sie wieder neu magnetisirt hatte, bei- 
nahe genau wieder denselben Werth wie die ganze Nadel: 

1, Halfte 574000 Einheiten 
ie 563000 
Zusammen: 1137000. 

Die erste Halfte wurde nun noch einmal gebrochen 

und es wurde das magnetische Moment der beiden Theile, 


nachdem man sie wieder neu magnetisirt hatte, ge- 
funden zu: 


» 


» be) 


» 


473000 Einheiten; 


151 


also wieder bedeutend weniger, als fiir die gesammte Hilfte. 
Es geht demnach aus diesen Versuchen hervor, dals, so- 
bald das Verhaltnifs des Durchmessers zur Lange unter 
einen gewissen Werth gesunken ist, das magnetische Mo- 
ment von Stiben, den Massen derselben proportional ge- 
setzt werden darf, wie es auch die Theorie verlangt. 
Betrachten wir namlich die Formel, die Neumann 3) 
fir das magnetische Moment eines Ellipsoides aufstellt: 
gen eel Ue 
Cn Lk BS 
worn, wenn mit r die Axe des gréfsten Kreisschnittes 
und mit Vr? — 7? die Linge der Rotationsaxe bezeichnet 


und ferner: Vi — fa) =o gesetzt wird, 


S=426(c*—1)\5log**5— 41, 


so sehen wir, dafs sobald r gegen Vr? — 72 verschwindet, 
6 =1 und § = 0 wird, was nichts anderes bedeutet, als 
uw wird proportional dem Volumen v oder der Masse des- 
selben. 

In unserem Falle betrigt fiir 

die erste Nadel S = 0,00170 

die zweite Nadel S = 0,000504 
indem wir namlich die Stabe in Ellipsoide von gleichem 
Volumen und gleicher Linge verwandeln. 

Freilich haben wir nun noch keinen Anhaltspunkt tiber 
die Gréfse des zweiten Gliedes des Nenners, indem ja die 
Gréfse k keine Constante ist, sondern nach den Versuchen 
Weber's’) eine Function der Scheidungskraft, und nach 
Riecke*) ferner noch abhingig ist vom Axenverhaltnils 
und zwar so, dafs.k zunimmt, wenn S abnimmt. Es geht 
indessen aus den Versuchen hervor, dafs fiir die zweite 
Nadel der Fehler, der mit Weglassung dieses Gliedes ent- 
stehen wiirde, jedenfalls in die Fehlergrinze der Beobach- 
tung hineinfallt. 


1) Neumann, J. c. 
2) Weber, J. ¢. 
3) Riecke, Diese Ann. Bd. 141 8S. 403. 


152 


§. 2. Bestimmung der Lage der Magnetpole in Stabmagneten. 


Die Lage der Magnetpole in Staben hingt eng mit der 
Vertheilung des Magnetismus auf denselben zusammen, 
indem sobald das Gesetz der magnetischen Vertheilung 
bekannt ist, damit auch sofort die Lage dieser ausgezeich- 
neten Punkte festgesetzt ist. Es ist indefs, trotz vieler 
Bemitihungen, noch nicht gelungen, dieses Gesetz definitiv 
festzustellen, sondern die erlangten Resultate geben uns 
im Allgemeinen nur einen annihernden Begriff tiber die 
ideale Anhiufung des Magnetismus. Die Versuche tiber 
die Vertheilung des Magnetismus auf Stabmagneten ge- 
schahen im Wesentlichen nach folgenden drei Methoden, 
nimlich durch: 

1) Abreifsen eines an verschiedene Punkte des Ma- 
-gnetes angelegten Kisenstiicks. (Hooke.) 

2) Schwingungen einer kleinen Magnetnadel unter der 
Kinwirkung verschiedener Punkte des zu untersuchenden 
Magnetes. (Coulomb.) 

3) Induction in einer Spirale, die Os den Magnetstab | 
auf verschiedenen Punkten aufgesetzt wird. (Lenz und 
Jacobi; Rothlauf.) 

Die ersten Versuche, in dieser Richtung einiges Licht 
za verbreiten, gingen von Coulomb aus, dessen Resultate 
Biot mit seiner Theorie tibereinstimmend fand, welche 
ergab, dass die Intensitaét des Magnetismus eines sehr 


diinnen Stabes im Abstande @ vom Ende gegeben werde 
durch die Formel: 


J,=A as asi 


worin A und « Contanten und / die halbe Lange des Stabes 
bedeuten; d. h. die Intensitét nimmt von der Mitte hin 
zu nach einer Kettenlinie. Dieselben Resultate findet 
Green aus seiner Theorie und auch Lamont!) aus 
seinen experimentellen Untersuchungen. 

Andere Physiker erhielten shuliohe: theils aber auch 


1) Lamont, Magnetismus. 8. 161 usw. 


153 


abweichende Resultate, so dafs bis jetzt die Frage tiber 
die Vertheilung des Magnetismus auf Staiben noch als eine 
offene bezeichnet werden kann. 

Wir kénnen nun aber, ohne das Vertheilungsgesetz 
des magnetischen Fluidums zu kennen, doch die Lage der 
magnetischen Pole bestimmen. Wir diirfen namlich immer 
die Annahme machen, dafs, wo sich auch der wirkende 
Punkt aufserhalb des Magnetes befinde, seine Wirkung 
nur auf einen einzigen Punkt des Magnetes ausgeiibt 
werde. Freilich wird dann bei verschiedener Entfernung 
desselben, der Angriffspunkt der ausgeiibten Kraft sich 
verschieben und nur bei unendlicher Entfernung mit dem 
Pol des Magnetes zusammenfallen. Wenn wir aber auch 
bei praktischen Bestimmungen die Kraft nicht aus unend- 
licher Ferne wirken lassen, so wird doch schon bei einer. 
Entfernung des Punktes, die gegeniiber der Lange des 
Magnets betrichtlich ist, der Angriffspunkt der Kraft 
nicht erheblich von dem Pole des Magnetes abweichen, 
so dafs wir angenahert diesen Angriffspunkt mit dem Pol 
identificiren kénnen, was wir auch im Folgenden thun 
wollen *). 

a. Ablenkungsmethode. Eine Methode zur Bestimmung 
des Abstandes der Magnetpole in Stiben ergiebt sich aus 
folgender einfachen Betrachtung: 


1) Wenn nun auch Lamont (Magnetismus $, 294)-nach ahnlichen Ueber- 

legungen sagt: 
»Daher kommt es, dafs die strenge Losung der Probleme, welche 

im Magnetismus behandelt werden, durch die Einfiihrung der Pole 
weder vereinfacht noch erleichtert wird und mithin auch die Be- 
stimmung der Lage der Pole von keiner Wichtigkeit ist.“ 
so darf man eine solche Behauptung jedenfalls anzweifeln, da wie 
er selbst dann anfihrt, Lambert, Kupffer und Coulomb im 
Allgemeinen die Pole aufserhalb des Magnetes fanden und nur Dalla 
Bella dieselbe innerhalb der Magnete legte. Es ist nach solchen 
Facten jedenfalls auch fiir die Theorie und nicht nur fiir practische 
Falle von Wichtigkeit, die Lage dieses Punktes, wenn auch nur an- 
genahert, experimentell zu bestimmen, was, soviel mir bekannt ist, 
noch keineswegs ausgefiihrt wurde. 


See Es sey in neben- 
Bee east ees |e stehender Figur m 

fe Me cecateg A 
Sa Ae a Mn ne nennn nnn eine kurze Magnet- 
ena aia nadel. Nun nahere 


man derselben senk- 
recht zum magnetischen Meridian den zu untersuchenden 
Magnet. 

Bezeichnen wir mit M das magnetische Moment des 
Magnetes, mit 4 den halben Abstand der Magnetpole, 
mit r den Abstand der Mitte des Magnets von der be- 
weglichen Magnetnadel und endlich mit m das magnetische 
Moment der Nadel so wird fiir das Drehungsmoment des 
Magnets auf die Nadel folgender Ausdruck erhalten: 

we EE Ve AS Sh 
9 Tis Pp? 

Bei der Einwirkung des Magnets auf die Nadel wird 
dieselbe aus ihrer Gleichgewichtslage abgelenkt; wir wollen 
annehmen um den Winkel y. Es werden dadurch die 
Abstinde r, und r, um die Grélse J sin @ verandert; da 
wir aber Spiegelablesung benutzen und ferner J sehr klein 
ist, diirfen wir dieses Glied gegeniiber den angewandten 
Entfernungen vernachlassigen. Wenn wir nun die obige 
Gleichung entwickeln und Glieder héherer Ordnung ver- 
nachlassigen, so erhalten wir fir das Drehungsmoment: 


@ oe PEE ap 


Die Gréfse dieses Drehungsmomentes lafst sich aber 
auch noch auf eine andere Weise ausdriicken. Es mufs 
némlich die Wirkung des Magnets, welche bestrebt ist, 
die Nadel senkrecht zum magnetischen Meridian zu stellen, 
bei einer bestimmten Ablenkung gy compensirt werden 
durch die Wirkung der horizontalen Componente des Erd- 
magnetismus. Bei dieser Gleichgewichtsstellung der Nadel 
mufs daher seyn: 

cos y= Tmsin » 
wenn wir mit T die horizontale Componente des Erdmagne- 
tismus bezeichnen. ‘Aus diesen beiden Gleichungen folgt: 


Wenn wir nun mit demselben Magnet eine Ablen- 
‘kung der Nadel aus der Entfernung r, bewirken, so wird 
sich in Gleichung (1) weiter nichts andern als der Aus- 
schlagswinkel y, der die Grdfse gy, erreichen midge. Wir 
haben alsdann fiir das magnetische Moment des Magnetes 
eine zweite Gleichung: 


M=>———5—- ... 2 . Tet 


Aus diesen beiden Gleichungen ergiebt sich nun sofort 


3 3 
5 aii § r~ te « 
pra PRET, Lilt pas tise) ety: 
TPE i ys toy 


Vermittelst dieser Methode wurden nun die folgenden 
Bestimmungen ausgefiihrt und nach Formel II die Werthe 
der Polabstinde berechnet. Als Magnetnadel benutzte 
man den ringformigen Magnet des Wiedemann’schen 
Galvanometers, der an einem sehr feinen Coconfaden auf- 
gehingt ist, dessen Torsion bei der Kleinheit der Aus- 
schlage zu vernachlissigen war. Senkrecht zum magne- 
tischen Meridian Jag die Schiene, auf welche die zu unter- 
suchenden Magnete gelegt wurden; sie besitzt in der 
Mitte einen kreisférmigen Ausscbnitt, in dessen Centrum 
die Magnetnadel sich befand. Dieselbe war von der Mitte 
aus von 100 zu 100 Millimeter mit etwa 2 Millimeter 
weiten Léchern versehen, deren Abstiinde mit dem Kathe- 
tometer genau bestimmt wurden. 

Bei dem angewendeten Verfahren kommen indefs nur 
die Entfernungen der symmetrischen Punkte auf beiden 
Seiten von einander in Betracht; es betrug deren Abstand, 
wenn man die Locher von einem Ende aus fortlaufend 
mit den Buchstaben des Alphabets bezeichnet: 


156 


ak = 1399,73 Millimeter 
bi = 1198,57 % 
ch == 999,47 b 
dg = 199,43 - 
ef ==" 599,99 e 

Fiir jeden der zu untersuchenden Magnete wurde eine 
kleine Messinghtilse mit Klemmschraube angefertigt, die 
in der Mitte einen ungefaihr 4 Mm. langen Stift hatte, der 
genau in die Lécher der Schiene pafste. Auf diese Weise 
glaube ich diejenige Genauigkeit und Pracision fiir die 
Versuche erlangt zu haben, die man fir dieselben fordern 
mufs; indem ja der Polabstand nur aus einem Corrections- 
glied bestimmt werden soll. Vermittelst dieser Vorrich- 
tung lafst sich auch das fiir solche Versuche von gré({ster 
Bedeutung werdende Commutiren sehr leicht ausfiihren. 
Das Verfahren, das man einschlug, mufs ich etwas ein- 
gehender behandeln, da es zu einem Kriterium iiber die 
Methode dienen muls. 

Es wurde der zu untersuchende Magnet z. B. bei c 
aufgesteckt und die Ablenkung der Nadel B, beobachtet; 
nun wird commutirt, d. h. der Magnet um seinen Stift 
um 180° gedreht; es wird die Magnetnadel auf die andere 
Seite abgelenkt, die auf der Scale abgelesene Zahl sey B,'. 
Ebenso verfahrt man bei d und endlich auch auf den sym- 
metrischen Punkten g und h und erhalt folgende Fernrohr- 
ablesungen: B,, B,1; B,, B;!; B,, B,'. Sollte man vielleicht 
wihrend einer Tageszeit beobachten, wo die Aenderungen 
des Erdmagnetismus bedeutend sind, was man ibrigens 
aus den erhaltenen Zahlen ersehen kann, so thut man 
wohl, die Beobachtungen einigemal in umgekehrter Reihen- 
folge zu wiederholen, indem sich dann der Kinfluss der- 
selben compensirt. Gewdhnlich wurden bei den vorliegen- 
den Versuchen drei Siitze nacheinander gemacht und die 
Mittel aus denselben genommen. Subtrahiren wir nun 
die B von den B' und halbiren diese Differenz, so erhalten 
wir den Ausschlag, den die Nadel auf die Distanz giebt, 
in welcher sich der Stift von derselben befindet und zwar 


157 


unabhangig von einer etwaigen unsymmetrischen Lage des 
Stiftes gegen den Magnet. Es seyen die so erhaltenen 
Zahlen 6, b, 6, b,. Befindet sich die Nadel genau in der 
Mitte zwischen den symmetrischen Punkten, so mufs b, 
= b, sein und ebenso 6, = b,; gewdhnlich ist dies aber 
nicht der Fall; bilden wir nun 


ra in fag Piel 
b= 9 und § = ak 
so erhalten wir diejenige Ablenkung, die statthaben wiirde, 
wenn wir die Ablenkungen aus den genau bekannnten 


ck 
Entfernungen und {7 hervorbringen wiirden. Um nun 


die Ablenkungswinkel zu erhalten, haben wir diese Zahlen 
zu dividiren durch den doppelten Abstand der Scale vom 
Spiegel. Es vereinfacht sich aber in unserem Falle die 
Rechnung; da namlich in unserm Ausdruck fiir A tg ¢ 
und tg g, sowohl im Nenner, als auch im Zahler in jedem 
Gliede als Factor vorkommen, diirfen wir fiir die Tan- 
genten die an der Scale «phoebe Se ee setzen, 


nachdem wir jeden Ausschlag 6 um — ; ‘ “ verringert haben, 


wo 4 den Abstand des Spiegels von der Scale bedeutet. 

Das Gesagte will ich an einem Beispiel erliutern. Die 
schon friiher erwihnte Magnetnadel von der Linge 141,0™™ 
wurde auf die Punkte c, d, g, h gelegt und im Mittel 
folgende Tabelle gefunden: 


Bestimmung der Polabstinde: 


B B, b 

ce 310,3 502,5 192,2 
310,7 503,2 192,5 

d 214,6 597,1 382,5 
214,8 598,0 383,2 

g 224,2 594,5 370,3 
222.9 592,4 370,2 

h 315,4 502,0 186,6 


315,6 502,5 186,9, 


158 


Man ersieht aus dieser Tabelle, dafs sich die Nadel 
nicht genau in der Mitte zwischen den symmetrischen 
Punkten befindet, sondern etwas naher den Punkten c und d. 
Bilden wir nun die Mittel aus den beiden Versuchsreihen, 
so ergeben sich fiir die Abstinde: 


die Ablenkung zu 94,775 Scalentheilen. 


“s, Ra ennin f. tongs 


” 

Aus der fiir eine Anzahl von Ausschligen ein fiir alle- 
mal berechneten Tabelle fiir das Correctionsglied entnimmt 
man nun durch Interpolation den Werth derselben fiir 
die obigen Ausschlige und es werden so die corrigirten 
Ausschlage : 
| b! = 94,720 und 61 = 187,850 
woraus sich nun nach Formel II2 ergiebt zu: 

A = 58,2 Mm. 
Hs betrigt demnach der Abstand der beiden magnetischen 
Pole der Nadel: 
- Qa==116,4 Mm. 

Zwei andere solche Beobachtungssatze ergaben ziem- 
lich tibereinstimmend: 

24 = 126,0 
2h 119,0 
Im Mittel also: 120,5 Mm. 

Diese Methode verwandte man nun, um folgende Frage 
zu beantworten: Wie hingt die Lage der Magnetpole in 
parallelepipedischen Stahlstiben von dem Hartegrad der- 
selben ab? Zu diesem Zwecke liefs ich mir von dem- 
selben quadratischen Stahlstab zwei Stiicke abschneiden. 
Die Dimensionen derselben waren: 

Seite des Querschnitts 4,8 Mm. 
Stab No. 1 Gewicht: 18,730 Gram. Lange 103,0Mm. 
Stab No. 2 Gewicht: 19,090 Gram. Lange 102,55Mm. 

Die Staibe wurden an einem sehr starken Elektro- 
magnet gestrichen und nachher, um die Magnetisirung 
gleichmalsig zu machen, in die Spiralen des Apparats 


159 


hineingelegt. Es sey iibrigens hier bemerkt, dafs ich die- 
selbe Stirke der beiden Magnete erreichte, wenn ich sie 
nur an einem 25 Pfund schweren Lamellenmagnete strich. 
Die beiden Stibe wurden immer derselben Manipulation 
unterworfen; man untersuchte dieselben in folgenden drei 
Zustanden: 
1) gewohnlich, wie sie aus der Fabrik geliefert werden; 
2) glashart, indem man sie weilsgliihend plétzlich in 
Wasser tauchte, und endlich 
3) weich, indem man sie in einem Kohlenbecken bis 
zur Weifsgluth erhitzte und nachher hermetisch 
verschlossen erkalten liefs. 
Die Bestimmungen mit diesen beiden Magneten lieferten 
folzende Resultate: 


Magnet No. I. Magnet No. IIL. 
i i 

Gewodhnlich 43,38 41,50 
43,14 41,18 

43,26 41,34 

k= + = 0,840 k = 0,803 
Glashart 43,33 40,68 
46,05 44,41 

44,98 43,10 

44,80 42,73 

k = 0,870 k = 0,830 

Weich 42,88 43,8] 
43,07 44,67 

42,98 ‘44,24 
k = 0,834 k = 0,859. 


Bei dem Magnet No. I zeigt sich mit der Harte 
eine regelmafsige Zunahme des Polabstandes, hingegen bei 
dem zweiten Magneten sind die Verhaltnisse unregel- 
mifsiger. Indessen fallen die Abweichungen,, wie aus den 
mitgetheilten Zahlen hervorgeht, so ziemlich in die Febler- 
grinzen der Beobachtung hinein, so dals sich kein evi- 
denter Unterschied des Polabstandes bei verschiedenen 


160 


Hartegraden herausstellt. Im Mittel aus allen Beobach- 
tungen wiirde sich ergeben: 

Magnet I. Magnet II. 

k = 0,848 ki== 05831; 

Die Starke der Magnete variirte bei den Versuchen 
zwischen 190 und 230 Einheiten per Milligramm, je nach 
dem Hartegrad derselben, so namlich, dafs bei glashartem 
Zustand das Maximum erreicht wurde. 

b. Vermittelst der Tangentenbussole. Wie bekannt, 
gilt fiir eine Tangentenbussole das Tangentengesetz nur, 
wenn entweder die Nadel der Bussole gegentiber dem 
Durchmesser der Windungen sehr klein ist, oder auch 
die Ausschlage bei einer nicht sehr kleinen Nadel unter 
einer bestimmten Grinze bleiben. Die erste Bedingung 
ist practisch meistens nicht gentigend erfillt, man ist da- 
her gezwungen, fiir genaue Bestimmungen mit grélsern 
Ausschlagen eine Correction anzubringen. Schon vor ge- 
raumer Zeit?) ist defshalb durch verschiedene Physiker 
und Mathematiker, Hidenkamp, Helmholtz, Bra- 
vais, Kinkelin und Andere das Wirkungsgesetz eines 
kreisférmigen Stromleiters auf eine nicht unendlich kurze 
Nadel aufgestellt worden. Es zeigte sich aus diesen 
mathematischen Betrachtungen, dafs die Intensitét des 
Stromes, der die Windungen durchfliefst, nicht proportional 
ist der Tangente des Winkels, sondern dals fiir gréfsere 
Ausschlige die Intensitaét zu klein angezeigt wird. Die 
Correction, die man an die abgelesenen Winkel anzu- 
bringen hat, laf{st sich nicht in geschlossener Form aus- 
driicken, sondern es gelingt deren Ermittlung nur durch 
Reihenentwicklung. Von dieser Reihe braucht man indefs 
bei nicht gar zu langer Nadel nur das erste Glied als 
Correctionsglied. Gerade diese Nichtiibereinstimmung des 
Tangentengesetzes mit der Intensitaét kann nun dazu be- 
nutzt werden, die Entfernung der Magnetpole von einander 
zu bestimmen. Hs enthalt namlich das erste Corrections- 


1) Das Gesetz wurde zuerst von Haidenkamp in Grunerts Archiy 
Bd. 21 entwickelt, 


161 


glied diese Gré{se, und kénnen wir den Zusammenhang 
zwischen Stromintensitét und Ausschlag der Tangenten- 
bussole feststellen, so ist damit auch das Correctionsglied 
bestimmt. 

Lassen wir also einen Strom durch eine Tangenten- 
bussole gehen, so wird mit Weglassung héherer Glieder 
die Intensitaét desselben gegeben durch 


Gis as Bt = Atgy}) 1+ Bsin’ ¢ { 
worin: 

ee Ts La EP aa ake) vo Say ae 
ee I +5 r? 3 r? 4 =| Margie) 


wenn wir mit 22 den Abstand der Magnetpole der Nadel, 
mit r den Halbmesser der Windungen, 2a die Breite und 
2b die Héhe des rechteckigen Querschnitts der Win- 
dungen bezeichnen. 

Geht nun derselbe Strom durch ein Galvanometer mit 
Spiegelablesung, so diirfen wir ohne weiteres die Strom- 
intensititen den erhaltenen Ausschligen proportional setzen; 
indem ja, wie aus obiger Formel hervorgeht, das zweite 
Glied fiir so kleine Ausschlige, wie man sie bei Spiegel- 
ablesung benutzt, vernachlaissigt werden kann.  Freilich 
hat man dann immer noch die Ausschlige nach der 
Formel: 


2 
0st) 
auf Tangenten zu reduciren. Der so berechnete Aus- 
schlag a, kann dann fiir die Stromintensitét J gesetzt 
werden, wenn es nur auf Vergleichung ankommt. 
Durchfliefst somit derselbe Strom eine Tangenten- 
bussole und ein Galvanometer, und beobachtet man am 
ersteren den Ausschlag der Nadel, auf dem zweiten durch 
Spiegelvorrichtung die Ablenkung des Magnetes in Scalen- 
theilen, so ergiebt sich aus diesen beiden Gréfsen eine 
“Gleichung von der Form: 
J, =Atgg,}1+ Bsin’ gq, { 
1) Kohlrausch, Pogg. Ann. Bd. 141, 8. 457, 
Poggendorff’s Ann. Erganzungsbd. VI. 11 


162 


Fir eine zweite Stromintensitaét ergiebt sich wieder 

eine Gleichung von obiger Gestalt: 
J,=Atgg,} 1+ Bsin? g, |. 

Wir kénnen auf diese Weise eine ganze Reihe solcher 
Gleichungen aufstellen, und es besteht nunmehr unsere 
Aufgabe darin, aus einer Reihe solcher Bestimmungen den 
wahrscheinlichsten Werth fiir die beiden Constanten A 
und B zu finden. Kennen wir z. B. B, so erhalten wir 


sofort: 
i wines 
ae Ve 


Nach der Methode der kleinsten Quadrate erhalten 
wir den wahrscheinlichsten Werth fir A und B, wenn 
die Summe der Fehlerquadrate ein Minimum ist, d. h. 
wenn: 

R— 2X} J—Atg y — B, tg g sin’? g \* = Minimum. 

Diefs findet statt fir: 


dR 
ry cau 
dR 
ree 


Fiihren wir die Differentiation aus, so ergiebt sich aus 
den beiden Gleichungen: 


Lape a Jtgg Z tg? psin® p — Vte? p SJ te p sin? y 
2 Dy 


I, Ax 2789 Ze" gp sin! p— STi ¢ sin’ 9 X tg? g sin? g 
J te D a tg (p sin* C= Ce te wv) sin? q)? 


Aus diesen beiden Gleichungen erhadlt man den wahr- 
scheinlichsten Werth von 8B zu: 
Ill. pope a ats’? op JJ tgp sin? p — TJ tg p Ste’ g sin? p 
A 2 Jig J tg? psint p— VJ tg ¢— sin? g Vtg? psin® » 
worans dann: 


a 

= Be 
_ “ur Spiegelbeobachtung diente ein Wiedemann’sches 
Galvanometer, dessen beide Spiralen gegen einander ein- 


163 


geschaltet waren, da die angewandte Tangentenbussole 
fiir gréfsere Ausschlige sehr starke Stréme verlangte. 

Durch geeignete Verinderung ihres Abstandes konnte 
dann die Wirkung der Spulen zu passender Grélse ge- 
regelt werden. 

Als elektromagnetische Kraft dienten zwei grolse 
Bunsen’sche Becher, deren Strom durch einen Rheostaten 
verindert werden konnte. Gewéhnlich benutzte man fir 
eine Versuchsreihe vier verschiedene Intensitéten, die an 
der Tangentenbussole ungefahr den Ausschlagen 15°, 30°, 
45°, 60° entsprachen. 

Bei diesen Versuchen wurde auch der Commutator an- 
gewendet, der wesentlich zur Genauigkeit der Beobach- 
tungen beitrigt; es befand sich derselbe, sowie auch der 
Rheostat, neben dem Fernrohr, so dafs Ein Beobachter 
die Versuche durchfiihren konnte. 

Die benutzte Tangentenbussole besitzt 16 Umwin- 
dungen und hat einen mittlern Durchmesser von 316,5 Mm. 
Die Nadel, deren Polabstand zuerst bestimmt wurde, hat 
eine Linge von 141,0 Mm. (es war die schon frither be- 
nutzte Nadel) und liegt in einem Agathiitchen auf einer 
Stahlspitze auf. Um das Verfahren klar zu machen, will 
ich eine Beobachtungsreihe hier anfiihren: 


Tangentenbussole Spiegelgalvanometer 
Ablenkung Abgelesener Scalentheil 
gewohnlich | commutirt gewohnlich | commutirt 


I, Spitze | II. Spitze | I. Spitze | II. Spitze 


48) 149 | 148 14,7 460,0 |  505,9 
98,7 | 986 | 29,1 | 29,3 430,0 | 584,2 
43,9 43,8 448 | 44,8 377,9 | 585,0 


58,7 589. | 57,3 | 57,8 290,1 662,0 


iM 


164 


Aus diesen Beobachtungen ergiebt sich nun: 


ane 
Tangentenbussole Ablenkung des Spiege 


Galvanometers 
Gy = 14° 48° c= 22,95 
fg = 28 56 Cy = 52,08 
go 44 19 Cg == 103,47 
g,=58 03 ¢, = 185,95 


Berechnen wir nun nach der Formel II und III die 
Constanten A und B, so erhalten wir fiir dieselben fol- 
gende Werthe 

A = 84,286 
B= 0.51921 

Es wiirde uns also bei einer Ablenkung gy der Nadel 
der Tangentenbussole die entsprechende Intensitaét in 
Scalentheilen ausgedriickt gegeben durch: 

J = 84,286 tg w } 1+ 0,51921 sin? @ } 

Wir kénnen nun riickwarts aus dieser Formel fiir die 
obigen vier Winkel die zugehérigen Ausschlage des Spiegel- 
galvanometers berechnen; es liefert uns diese Rechnung 
eine Controle fiir die Richtigkeit der Constanten und 
ferner ein Kriterium tiber die Zulassigkeit der Annahme, 
dafs wir von der Reihe, selbst fiir eine so lange Nadel, 
nur das erste Glied zu beriicksichtigen brauchen. Die 
Berechnung ergab: 

gp = 14° 48' 28° 56’ 44° 19' 58° 3! 

\ berechnet 23,02 52,24 108,15. 185,66 

' beobachtet 22,95 52,08 103,47 185,55 
Diff + 0,07 +0,16 —0,82 +0,11 

Hs bleibt uns nun nur noch tibrig, aus den Constanten 
die gesuchte Gréfse 4 zu berechnen. 

Man erhalt fiir dieselbe: 


hms Ve B = 58,86 Mm. 


Also ist der Abstand der Magnetpole dieser Nadel 
= 117,7 Mm. Aus einer Reihe anderer Bestimmungen mit 


derselben Nadel ergaben sich ziemlich tibereinstimmende 
Resultate, nimlich: 


165 


No. II. Abstand der Magnetpole 2 4 = 123,1 
s LE. “ és R: =5118,2 
LY <3 V2 - == .119.8 
Im Mittel Te aus 4 Reihen 24—=119,7 — 
und das Verhiltnifs der Lange der Nadel zu et Pol- 
abstand & = 0,848, wihrend wir nach der ersten Methode 
fiir diese Nadel fanden k — 0,854. 

Hr. Prof. Kohlrausch, durch dessen Anregung ich 
diese Versuche an die Hand nahm, hat schon vor langerer 
Zeit eine solche Bestimmung ausgefiihrt und mir dieselbe 
zur Benutzung iiberlassen. 

Die Dimensionen seiner Apparate betrugen: 

Mittlerer Durchmesser der Windungen der Tangenten- 
bussole 258,4. 

Lange der Magnetnadel: 1! = 40 Mm. 

Er erhielt folgende Resultate: 


Tangentenbussole Spiegelgalvanometer 
Ausschlag 
q in Scalentheilen | in Graden « 
61° 53’ 399,45 |. 5° 44/19 
64 28,5 218,35 3 10,27 
29,30. 115,65 1 40,89 
13 25,5 48,10 0 42,00 


Wahrend wir im vorigen Beispiel die reducirten Scalen- 
theile als Intensitéten setzten, nahmen wir hier die Tan- 
genten der Winkel a Es ergaben sich so die beiden 


~ Constanten zu: 
A = 0,050853 


B= 0,067313 
also wird fiir diese Tangentenbussole: 
J = tg a = 0,050853 tg ¢ (1 + 0,067313 sin? ¢) 

Die Controlrechnung ergiebt in diesem Falle: 
Pia O10 ls 46°-28.0. 29am ba" 20.0 
berechnet 0,10044 0,05543 0,02930 0,01223 
oe ‘ beobachtet 0,10046 0,05540 0,02935 901222 
Diff, = — 0,00002 +-0,00003 —0,00005 +-0,00001 


> 


166 


also eine gute Uebereinstimmung zwischen beobachteten 
und berechneten Werthen. 

Es ergiebt sich aus dieser Beobachtung ‘dex Abstand 
der Magnetpole der benutzten Nadel zu: 

22 = 34,62 Mm. 
oder also k= 0,866. 

Fassen wir simmtliche Resultate tiber den Abstand 
der Pole in Magneten, die wir nach beideu Methoden er- 
halten haben, zusammen, so muls es tiberraschen, bei den 
verschiedenen Gestalten!) und Dimensionen der Magnete, 
die wir untersuchten, gar nicht sehr verschiedene Werthe 
fiir die Gréfse k erhalten zu haben; es wird fiir die meisten 
praktischen Fille geniigen, fiir dieselbe den Mittelwerth 
0,85 anzunehmen, wenn man eben nicht vorzieht, die Be- 
stimmung selbst durchzufiihren. Ich denke indefs eine 
planmafsige Bestimmung der Polabstinde in Magneten 
von verschiedener Form und Gréfse spiter noch auszu- 
fiihren. 


§. 3. Anwendung der erlangten Resultate zur Correction der 
Tangentenbussole. 

Die Beobachtungen tiber den Abstand der Magnetpole 
‘geben uns die Mittel an die Hand, mit einer nicht un- 
endlich kleinen Nadel, doch fiir jeden Ausschlag der Tan- 
gentenbussole, die richtige Intensitat zu finden, d. h. den 
Ausschlag, den eine sehr kurze Nadel angeben wiirde, 
zu berechnen. Die Nadel zeigt, wie schon erwahnt, immer 
einen zu kleinen Ausschlag p an, wir erhalten aber sofort 
den richtigen Ausschlag g, nach der Formel: 


tg p= tg yg (1+ 24 sin’ g) 


Die folgende Tabelle ist aus den Versuchen Kohl- 
rausch’s, fiir seine Tangentenbussole und die betreffende 


1) Die grofse Magnetnadcl war von diinnem Stahlblech; sie wurde nach 
den Enden hin schmaler, ohne indefs in eine Spitze auszulaufen. 

Die kleinere Nadel, die Prof. Kohlrausch benutzte, war ein 

langgestrecktes Rechteck, das an den Enden etwas abgerundet war. 


167 


Nadel berechnet. In der ersten Columne sind die wirk- 
lichen Ausschlage der Nadel, in der zweiten die corri- | 
girten Ausschlage und in der dritten die Abweichung der- 


selben: 


Correctionstabelle fiir die Tangentenbussole. 


bee 1 
teg, =tg gp} 1 +s; sin? @ | ) 


0° | 0° 00 | 0°,00 
LOR ie lO lo ey 02 
20. 208,65 |en0e 14: 
30 30 24,7 | 0 ,41 
40 40 46,1 | 0,77 
50 SLAs 1 ,08 
60 Lop ioe oa re dO 
bor iL OGe 65,9 ay Bs) 
MOL eT DL 1,8 Os 
80 80 35,7 {| 0 ,60 
85 spe rede ma) eal 
90 SO AO 0 ,00 
Fehlercurve. 


=a 
i) 


gees 
ete 
aise: 
aet (om 
ie Sila Se 
=p 
ate 
zs 
HE 
a4 


50 


= ~ ~ 


= 
i) 


Bare 


e 
iS} w 
be i=) i) 


ais 
= 
— 


0° 20° 30° 0° 50°) 60° 
1) js abgekiirzt fiir 0,067313. 


> 


168 


Man koénnte auf diese Weise fiir jede Tangenten- 
bussole die Correctionen berechnen und hatte so fiir Be- 
stimmungen auch bei nicht sehr kurzer Nadel doch noch 
ein brauchbares Instrument. Ich habe in vorstehender 
Figur die Correctionen graphisch aufgetragen, die wirk- 
lichen Ausschlage in Graden als Abscissen, die zugehérigen 
Correctionen in Minuten als Ordinaten. Der Fehler in 
der Einstellung der Nadel erreicht bei ungefahr 60° das 
Maximnm und nimmt dann wieder ab bis zu 90°, wo er 
Null ist. Es ist natiirlich sowohl die Lage dieses Maxi- 
mums wie auch dessen Gréfse abhaingig von der Linge 
der Nadel resp. deren Polabstand. Wir kénnen nun, und 
dies wird fiir praktische Falle von Interesse seyn, sofort 
bei gegebenen Dimensionen die Lage und Grdfse dieses 
Maximums von vornherein bestimmen. Wir haben also 
zu bestimmen, fiir welche Werthe von ist die Differenz 
¢' — @ oder auch tg g'—tg y ein Maximum. Es ist aber: 


cea Feta B tg ¢ sin? Pirie 
‘gp eV erie sa, BSE ) 
Dieser Ausdruck erreicht sein Maximum, wenn ¢ fol- 
gender Gleichung geniigt 
tg? go} 1+ Bsin? ¢ | =3 
Aus dieser Formel ergiebt sich: 

1) Bei Tangentenbussolen mit kurzer Nadel sind die 
Fehler in den Ablenkungswinkeln bei 60° ein Maxi- 
mum. 

2) Fir nicht sehr kurze Nadeln riickt die Lage dieses 
Fehlermaximums etwas hinunter. 

Diesen ausgezeichneten Werth von ¢ erhdlt man aus 

obiger Gleichung zu: 
7 / BO) [Loe aS Se See 
= are sin V — 2 +-y 4 bo 

— aad 

In unserm vorliegenden Falle wire das Fehlermaximum 

wenn wir B zu ;} annehmen: 
p = 59° 24 
und wiirde dasselbe betragen: 


169 


gy —  — 60° 35,'9 — 59° 24’ = 1°11,'9 (vergl. die gra- 
phische Darstellung). 

Um nun fiir einen ganz abnormen Fall einen Ueber- 
schlag zu bekommen, wollen wir ebenso Lage und Grifse 
des Fehlermaximums fiir die andere gebrauchte Nadel 
bestimmen. 

Es liegt bei jener das Fehlermaximum bei 58° 16’ und 
betragt 65° 45' — 58° 16’ = 7° 29’. 

Trotz dieser sehr grofsen Abweichung vom Tangenten- 
gesetz erhellt aus den friiher mitgetheilten Zahlen, dafs 
auch bei dieser Nadel das erste Correctionsglied noch ge- 
niigt, um vermittelst desselben den richtigen Ausschlag 
in sehr kleinen Fehlergranzen zu bekommen. Die nach 
Gangain oder Helmholtz benannte Tangentenbussole 
mit excentrischer Aufhingung ist allerdings durch ihre 
Construction yon dieser Nothwendigkeit der Correction 
befreit, so lange Stromstirken ‘nur verglichen werden 
sollen. Dagegen wiirden absolute Messungen mit der- 
selben unméglich seyn, denn der Reductionsfactor der 
Tangente auf absolute Stromstirke wird hier eine héchst 
complicirte Function der Dimensionen und Gestalt des 
Multiplicators, was die Reduction auf absolutes Maatls 
so sehr verwickelt, dafs eine Anwendung fiir praktische 
Zwecke ausgeschlossen ist. 

Es ist dieser Punkt noch um so mehr zu betonen, da 
es nimlich sehr wiinschenswerth ist, dafs die absoluten 
Maafsverfahren auch auf dem Gebiete des Galvanismus 
mehr Verbreitung finden, was wohl nur durch einfache 
und wohlfeile Mefsapparate und einfache Berechnungs- 
formeln erreicht werden kann. Durch leichte Ueberlegung 
sieht man tibrigens auch ein, dafs die Anordnung, wie sie 
den Gangain’schen Bussolen gegeben wird, sehr ver- 
einfacht werden kann. Legt man nimlich die Windungen 
symmetrisch um den theoretisch berechneten Kreis (giebt 
man ihnen z. B. einen kreisférmigen Querschnitt, oder 
auch einen rechteckigen, wo bei bestimmten Verhaltnissen 
der Seiten dieselbe Genauigkeit wie bei der obigen An- 


170 


ordnung erreicht wird), so fallt auch auf diese Weise das 
Correctionsglied erster Ordnung weg und ist dann auch 
die Wirkung der Windungen auf die Nadel fiir absolute 
Messungen leichter zu ermitteln. 

Wenn man aber an die gewdhnlich gebrauchten Tan- 
gentenbussolen die obige Correction, die sich ja fir ein 
Instrument sehr leicht bestimmen lafst und nur Einmal 
bestimmt werden muls, anbringt, so sind die absoluten 
Bestimmungen mit derselben fiir praktische Zwecke ge- 
niigend genau und, was eben fiir eine allgemeinere Ein- 
fihrung absoluter Messungen eine Hauptsache ist, sehr 
einfach. So berechnet sich z. B. fiir die von Kohlrausch 
benutzte Tangentenbussole die Formel, welche die In- 
tensitét von Strémen, die durch dieselbe geleitet werden, 
nach absolutem magnetischem Maajlse giebt, nach Formel (1) 
S. 161 fir Gottingen zu: 

J= 1,615 .tg g (1 + 0,067 sin® ¢) 

Die beiden Factoren A und B kénnen numerisch fiir 
eine beliebige Tangentenbussole sofort aus ihren Dimen- 
sionen der horizontalen Intensitét des Erdmagnetismus 
und der Gréfse 4, die sich bei kirzerer Nadel mit ge- 
niigender Genauigkeit zu 0,85 der Linge der Nadel an- 
nehmen lafst, bestimmt werden, und es lassen sich dann 
damit Stréme nach dem allgemein vergleichbaren, dem ab- 
soluten magnetischen Maafse, messen. 


X. Kin Faraday’scher Explosionsversuch 
von G, Krebs. 


1, Tyndall’s ,die Warme, betrachtet als eine Art 
der Bewegung“, 2. Auflage, Seite 146, wird bemerkt: 
Faraday schmolz reines Eis unter Terpentinél und fand, 
dafs die so erlangte Fltissigkeit weit tiber den Siedepunkt 


171 


erhitzt werden konnte, und dafs das durch die Warme 
bewirkte Aufwallen der Fliissigkeit mit der Heftigkeit 
einer Explosion geschah. 

Da das Gelingen dieses Versuchs anderwirts!) in Zwei- 
fel gezogen worden ist, so will ich mir erlauben, einige 
Bemerkungen tiber denselben zu machen. 

Wenn Versuche, welche auf Siedverziigen beruhen, 
gelingen sollen, so ist immer eine ganze Anzahl Vor- 
sichtsmalsregeln zu beachten, welche zwar kleinlicher Na- 
tur, doch aber von entscheidendem Einflufs sind. 

Vor allen Dingen kommt es darauf an, dafs das Glas, 
in welchem sich die Flissigkeit befindet, médglichst rein 
(knopfblasen- und streifenfrei) sey; unreine Stellen, wel- 
che sich namentlich leicht am zugeschmolzenen Ende he- 
finden und durch mangelhaftes Zuschmelzen verursacht 
worden sind, leiten gewénlich ein vorzeitiges Sieden ein. 
Auch geben enge Réhren bessere Resultate als weite: man 
nimmt deswegen eine héchstens 1 Cm. weite, 20 bis 30 Cm. 
lange, am. einen Ende vorziiglich zugeschmolzene Rohre 
aus ganz reinem Glas, lieber als ein Probirglas, welches 
meist Streifen oder Knépfe besitzt und nachlissig zuge- 
schmolzen ist. 

Dann aber ist es auch sehr wesentlich, dafs man lang- 
sam erhitze, weswegen ein Erhitzen im Oelbad dem itiber 
freiem Feuer vorzuziehen ist. 

Damit nun bei einer Explosion das herausgeworfene 
Wasser nicht in das Oel falle, biegt man die Glasréhre, 
in welcher das Wasser sich befindet, oben etwas um; man 
kann sie dann, in einem Retortenhalter eingespannt, so in 
das Oelbad hingen lassen, dafs ihr oberer Theil tiber den 
Rand des Oelgefifses hinweggeht. 

Nicht minder vortheihaft ist es, wenn man in die Glas- 
réhre vor dem Versuch Schwefelsiure giefst, dieselbe ei- 
nigermafsen erhitzt und dann wieder ausgiefst, worauf man 
die Rohre mit destillirtem Wasser wiederholt ausspiilt*). 


1) Polytech. Notizblatt XXVIII, 1872, S. 382. 
2) Vgl. Marcet Bibl. univ. T. XXXVIII. p. 388 (1842), sowie Krebs, 
d. Ann. Bd. CKXXVI, S. 144 (1869). 


172 


Noch fiige ich bei, dafs die Explosion meist nicht ohne 
vorhergingiges Sieden eintritt. Es bildet sich zunachst 
an unreinen Stellen der Gefalswand, an im Wasser schwim- 
menden festen Kérpern, namentlich auch an der Trennungs- 
fliche von Wasser und Terpentinél cine Anzahl Dampf- 
blasen; spaterhin hért das Sieden einige Zeit ganz auf, 
wahrend die Temperatur des Oelbads oft bis 120° C. steigt; 
dann aber wird plétzlich ein Theil des Wassers nebst dem 
dartiber befindlichen Oele herausgeworfen. Nicht selten 
tritt noch einmal oder wiederholt eine Explosion ein, nach- 
dem die Gasflamme geléscht worden und die Temperatur 
schon einigermafsen, jedoch natiirlich nicht unter 100° C. 
gesunken ist. 

Ich habe verschiedene Versuche dieser Art angestellt 
und will hier kurz die Resuitate angeben. 

Ueber einer Gasflamme steht auf einem Drahtnetz ein 
Becherglas mit Oel und in dieses wird ein Thermometer, 
sowie die vorhin beschriebene Glasréhre eingehingt. Ich 
habe nun gefunden, dafs wenn die Glasréhre auch nur 
mit ausgekochtem destillirtem Wasser (etwa bis 2), tiber 
welchem eine 1 Cm. hohe Schicht von Terpentinél stand, 
gefiillt war, eine Explosion fast regelmafsig eintrat, nach- 
dem das Wasser einige Zeit in gewohnlicher Art gekocht 
hatte. 

Besser allerdings gelingt der Versuch, wenn gewdéhn- 
liches zerstofsenes Kis eingefullt wird. 

Besser noch gelingt es mit Kis, welches man aus destil- 
lirtem, ausgekochtem Wasser, sey es in der Winterkalte 
oder mittelst einer Kaltemischung (Wasser und salpetersau- 
res Ammoniak) erzeugt hat. Setzt man z. B. ausgekoch- 
tes destillirtes Wasser in einem Becherglase der Winter- 
kalte aus, so bildet sich am Rande des Glases so reines 
Kis, dafs man meint, das Wasser sey noch gar nicht ge- 
froren; in der Mitte dagegen sieht man einen wahren 
Knauel von Luftblasen (gewéhulich in Form eines Ellip- 
soids) im Kise eingefroren'). Taucht man das Becherglas 
1) Das Ellipsoid in der Mitte ist die zuletzt gefrorene Wassermasse, in 

welche die Luft aus dem zuerst gefrorenen Wasser eingetreten war, 


173 


kurze Zeit in warmes Wasser, so lafst sich der Eisblok 
herausnehmen und nun kann man ein Stiick von dem was- 
serklaren Eise abtrennen, zerstofsen und in die Réhre ein- 
fiillen. 

Einfacher noch ist es, ausgekochtes, destillirtes Wasser 
in die Réhre zu giefsen, mit einer Schicht Terpentinél zu 
bedecken und das Wasser entweder in der WinterkAlte, 
oder in einer Kaltemischung frieren zu lassen. Erhitzt man 
hierauf im Oelbad zum Sieden, so tritt in der vorhin be- 
schriebenen Weise die Explosion ein. 

Bei dieser Gelegenheit will ich noch einer eigen- 
thiimlichen Erschemung Erwahnung thun, welche ich vor 
einigen Jahren zu sehen Gelegenheit hatte. Am Morgen 
nach einer sehr kalten Nacht machte mir Jemand die Mit- 
theilung: ,er habe eine sehr merkwiirdige Naturerschei- 
nung zu Hause.“ Ich begab mich in das betreffende Haus 
und sah dort mitten aus dem in einem blechernen Was- 
serschépfer gefrorenen Wasser einen ca. 7 Cm. hohen und 
1 bis 2 Cm. breiten Eiszapfen sich erheben. Der Hiszapfen 
schien aus einzelnen Ringeln zusammengesetzt zu seyn. 
(Der Wasserschépfer hatte wahrend der Nacht vor dem 
Kiichenfenster gestanden). 

Bei der strengen Kalte (16°C.) der Nacht war das 
Wasser rasch am Ktande, am Boden und an der Ober- 
fliche gefroren. Bei weiterem Frieren wurde die jeden- 
falls noch ziemlich diinne Eisschicht in der Mitte der Ober- 
flache durch die Ausdehnung beim Frieren des Wassers 
in der Mitte des Gefalses durchbrochen; das sehr langsam 
austretende Wasser fror, weitere Wassermassen dringten 
allmilig nach, trieben den Hisring in die Hohe, froren un- 
ten an etc., bis sich dann endlich dieser merkwiirdige 
Zapfen von 7 Cm. Héhe gebildet hatte. 

In den folgenden, allerdings nicht so kalten Nachten 
hatte ich gehofft, dieselbe Erscheimung uoch einmal her- 
~ yorrufen zu kénnen; es ist mir aber diefs noch nicht einmal 
annahernd gelungen; ich sah nur mehr oder minder grolse 
und dicke Erhdéhungen auf der Mitte der Oberflichen, 


174 


Es wird diese Erscheinung jedenfalls nur bei sehr stren- 
ger Kalte eintreten. 


XI. Ezplosionen, erzeugt durch hohe Téne. 


{Es grofser Theil der bekannten explodirenden Korper 
enthalt mehr oder weniger Stickstoff. Der einfachste die- 
ser Kérper und zugleich einer der instabilsten ist die Ver- 
bindung des Jods mit dem Stickstoff. Der. Jodstickstoff 
wird sehr leicht bereitet, wenn man fein gepulvertes Jod 
mit Ammoniakflissigkeit tibergiefst. Man filtrit hierauf, 
nimmt das Filtrum, wihrend es noch feucht ist, aus dem 
Trichter, zerschneidet es in kleine Stiicke und trocknet 
sie einzeln. Obgleich dieser Kérper im feuchten Zustande 
ganz unschadlich ist, so detonirt er doch mit grofser 
Heftigkeit, sobald er trocken ist, bei der geringsten 
Reibung. Aber, was das Merkwiirdigste ist, diese heftige 
Zersetzung kann auch durch gewisse hohe Téne hervor- 
gerufen werden. 

Die HH. Champion und Pellet haben hieriiber sehr 
interessante Versuche gemacht, namentlich folgende. Zwei 
Glasréhren von 15 Mm. Durchmesser und 2,4 Meter ge- 
sammter Linge werden mittelst eines Papierstreifens ver- 
bunden und auf jedes Ende bringt man ein Papierstiick- 
chen, welches 0,03 Grm. Jodstickstoff enthalt. Wenn man 
eins dieser explodirenden Papierstiicke verpuffen lafst, ver- 
pufft das andere gleichfalls. 

Die Explosion des zweiten Papiers ist indefs nicht durch 
den Luftdruck bewirkt. Man kann diefs beweisen, wenn 
man ein kleines Pendel in die Réhre bringt. Diefs Pen- 
del wird durch die Explosion nicht mehr verriickt, als wenn 
man mit dem Munde stark in die Réhre blast. Befestigt 
man solche Papiere an die Saiten eines Contrabasses, 


175 


eines Violoncells oder eines Violons, so kann man erweisen, 
dafs die tiefen Téne keine Wirkung ausiiben, die hohen 
dagegen eine Detonation hervorrufen. Die sehr hohen 
Téne, welche man erhilt, wenn man die Saiten unterhalb 
des Steges zupft, geben dasselbe Resultat. 

Versuche mit chinesischen Temtams lieferten ahnliche 
Resultate. Die Instrumente von tiefen Ténen bewirkten 
keine Detonation, wohl aber bestindig die von hohen. 
Zwei parabolische Hohlspiegel von 0",5 Durchmesser wur- 
den in 2",5 Entfernung von einander aufgestellt. In dem 
Brennpunkt des einen Spiegels wurde eine kleine Menge Jod- 
stickstoff gebracht, eben so in die Mitte des Abstandes beider 
Spiegel, endlich liefs man in dem Brennpunkt des zweiten 
etwas Nitroglycerin explodiren. Der Jodstickstoff im Brenn- 
punkt des ersten Spiegels verpuffte, der in der Mitte bei- 
der Spiegel blieb intact. Obgleich andere explodirende 
Kérper, die in den Brennpunkt des zweiten Spiegels ver- 
setzt waren, die namliche Wirkung hervorbrachten, so war 
dieselbe doch nicht, wie man wohl glauben kénnte, eine 
Folge der Warme, weil 0,03 Grm. Nitroglycerin, welche 
nicht mehr W4rme als 0,9 Grm. Pulver entwickeln, eine 
Explosion CPEs die der von 8 bis 10 Grm. Pulver 
ahnlich ist. 

Man schwirzte hierauf die Spiegel durch Kienru(s. 
Alsdann brachte die Verpuffung von 10 Grm. Pulver keine 
Detonation des Jodstickstoffs hervor, wiahrend 0,03, Grm. 
Nitroglycerin immer noch hiezu ausreichten. (Chronique 
de I'Industrie, No. 52, 29. Januar 1873.) 


XII. Eine dltere Beobachtung der magnetischen 
Declination vom Jahre 1692 xu Breslau. 


« 


B.i der Spirlichkeit und theilweisen Unsicherheit des 
Materials, welches den Declinationkarten fir das 17. Jahr- 


176 


hundert zu Grunde liegt, verdient vielleicht eine in Bres- 
lau am 21. Dec. des eben genannten Jahres angestellte 
Beobachtung eine Erwahnung, die mit besonderer Sorg- 
falt angestellt, bis jetzt aber unbekannt geblieben und zu 
keiner Benutzung gekommen zu seyn scheint. Wenigstens 
findet sich dieselbe nicht in der so reichhaltigen Sammlung 
von Beobachtungen des trefflichen Werkes von Hansteen 
tiber den Magnetismus der Erde vom Jahre 1819. Die 
Beobachtung wurde angestellt von dem damals auch durch 
mehrere werthvolle astronomische Beobachtungen bekann- 
ten Arzt und Naturforscher, Adjuncten der Leopoldinischen 
Akademie, Dr. Gottfried Schultz in Breslau und er- 
gab aus mehrfachen Wiederholungen auch durch zwei an- 
dere daran theilnehmende Beobachter die westliche Ab- 
weichung der Magnetnadel zu Breslau fiir 1692 Dec. 21. 
ee OOH DY 

In Paris, London, Calais, Copenhagen wird dieselbe 
fiir jenes Jahr zu 6° angegeben, in Rom 7°, in Schweden 
7° und 8°, in Danzig 9°, in Constantinopel 10°, in Syrien 
14°: demnach hinweisend auf eine ganzliche Verschieden- 
heit der damaligen Vertheilung der isogonischen Linien 
von der gegenwirtigen, wie denn auch schon fir ktirzere 
Zeitraume grofse Umgestaltungen dieser Liniensysteme aus 
den Hansteen’schen Karten ersichtlich sind. — Die obige 
Beobachtung ist ein einzelnes ausgewdhltes Excerpt aus 
den von Schultz hinterlassenen Manuscripten, welches 
in einen Nekrolog desselben von Dr. Samuel Grats auf- 
genommen ist, enthalten in den Ephemerides Academiae 
Caesareo-Leopoldinae naturae curiosorum, Centuriae III et 
IV, Noribergae 1715, Appendix p. 218, und das in diesem 
Zusammenhange daher wohl weniger Beachtung gefun- 
den hat. 


Breslau, d. 14. Febr. 1873. J. G. Galle. 


A, W. Schade’s Buchdruckerei (L. Schade) in Berlin, Stallschreiberstr. 47. 


Ah, Sohuitge Sith, Smok. Beli, Ann, d. Phys. u. Chem, Ergzba. V1. St. 


ANNALEN 
DER PHYSIK UND CHEMIE. 
Bd. VI. ERGANZUNG. St. 2. 


I. Krystallographische Untersuchungen iiber 
Naphtalinderivate; ven C. Hintze. 


D.. Arbeit Laurent’s: Sur la série naphtalique, die im 
Jahre 18501") erschien, vermehrte um ein Bedeutendes die 
Zahl der bis dahin dargestellten Substitutionsprodukte des 
Naphtalins, und lieferte zugleich eine grofse Anzahl kry- 
stallographischer Bestimmungen derselben. Namentlich 
war es die Reihe der Chlorsubstitutions- und Chloraddi- 
tionsprodukte, die in grofser Vollzahligkeit in dieser Ab- 
handlung in die Wissenschaft eingefiihrt wurden. 

Trotzdem erfreuten sich Laurent’s Angaben keines 
grofsen Vertrauens, und namentlich erregte die grofse 
Zahl von Isomeren, die Laurent beobachtet haben will, 
Bedenken. 

Im Jahre 1870 unternahmen es nun Faust und 
Saame?”), den chemischen Theil der Laurent’schen Ar- 
beit einer Revision zu unterwerfen, deren Resultat war, 
dafs ein grofser Theil von Laurent’s Angaben als einer 
Berichtigung bediirftig erwiesen wurde. 

Die krystallographischen Bestimmungen der betreffenden 
Korper liefsen jedoch die genannten Forscher ganz un- 
beriicksichtigt, und doch sind diese in der Gestalt, wie sie 
in Laurent’s Buch vorliegen, fiir die Wissenschaft ginz- 
lich unbrauchbar. 

Da ich nun durch giitige Vermittelung des Hrn. Prof. 
Groth von Hrn. Faust in Gottingen die Krystalle er- 
hielt, die bei der oben erwihnten Arbeit dargestellt worden 
1) Revue scientifique et industrielle. 

2) Annalen der Chemie und Pharmacie, Bd. CLX, Heft 1. Ueber Naph- 
talinderivate von A. Faust und E. Saame.“ 


Poggendorff's Ann. Ergainzungsbd. VI. 12 


178 | 


waren, war es mir méglich, zu versuchen, auch in kry- 
stallographischer Beziehung Laurent’s Untersuchungen 
zu sichten, indem ich theils durch eigene Messungen, so 
weit ich von den betreffenden Kérpern die Krystalle be- 
safs, Laurent’s Angaben zu revidiren, theils auf eine 
spiter zu érorternde Weise diese an sich selbst zu con- 
troliren, und so das als zuverlissig Annehmbare festzu- 
stellen vermochte. 

Die eigentlichen Naphtalinsubstitutionsprodukte kry- 
stallisiren nun theils gar nicht, theils fir genauere kry- 
stallographische Bestimmungen zu unvollkommen. Lau- 
rent’s vereinzelte Angaben hieriiber erwiesen sich auch, 
namentlich was die Pracisirung der chemischen Constitution 
der betreffenden Kérper anlangt, als so unzuverlissig, dafs 
ich dieselben aus meiner Untersuchung ausschliefsen 
mufste. Dagegen legen in dieser Arbeit die Resultate 
vor, die ich iiber die krystallographischen Verhaltnisse 
der Reihe der Chloradditionsprodukte des Naphtalins er- 
langt habe. Daran schliefsen sich noch einige theore- 
tische Schlufsfolgerungen, betreffend den Zusammenhang 
zwischen der Krystallform und der chemischen Constitution. 


I. 
Naphtalintetrachlorid, C,, Hs, Cl,. (Fig. 1.) 
Das Naphtalintetrachlorid, Laurent’s ,chlorure de 
Naphtaline*, bildet farblose, ziemlich durchsichtige, wenig 
Fig. 1. glinzende Krystalle, welche in 
den zur Messung verwendeten 
Individuen die Linge von einem 
Millimeter selten erreichten, und 
dem monoklinischen Systeme an- 
gehéren, wie schon Laurent 
erkannte. Die Zeichen der von 
mir beobachteten Flichen sind 
die folgenden: 
c=o0P =(wa:nb:c) 
p=oP==(@:b: ec) 
==-+-P == (a': 6: ¢). 


179 r 
Bei der folgenden Tabelle der Krystallwinkel, sowie 
bei den spiiteren sind die mit * bezeichneten Winkel der 
Rechnung zu Grunde gelegt, und auch Laurent’s An- 
gaben zur Vergleichung beigefiigt worden. 


Berechnet Beobachtet Laurent 
p:p (tiber a) = 109° 20’ 109° 10' 109° 
p:p (aber b)= 70 40 70 50 
c:p = = 1088 108° 30’ 
0:02) = #5211786 118 
oe = be 121 41 121 40 
O:p oF thee w | 130.. 4 129 50 


Das aus den bezeichneten Fundamentalwinkeln berech- 
nete Axenverhiltnils ist: 

*") a:b: ¢=0,76733 : 1: 0,700385 
pp == 112°.25',8. 

Das von Laurent aufgestellte Axenverhiltnifs ist 
falsch berechnet. 

Aufser obigen Flichen giebt Laurent noch folgende 
an, die ich an keinem der mir vorliegenden Krystalle vor- 
fand: 

— Pb, ==(a: bc) 

2P o=(a': 05:0) 

co Po=(a:0 bi ¢) 
woPao=(wa:b:0¢) 
$F o=(0a:2b:¢c) 

Die von Laurent dafiir angefiihrten Winkel sind die 
foleenden, welchen die von mir berechneten Werthe bei- 
gefiigt sind: 


H. Berechnet Laur. Beobachtet 


O) eoveon == bL76 25) 113° 
00 Po: 2P0 = 147 22,3 147 
OPP == ,1885 55,7 144 
oPao:sPo—136 2,8 137° 30' 


Da Laurent selbst dem Winkel 0 P: — P= 144° ein 
,environ® zufiigt, ist es wohl geeigneter, die durch eine 
ungenaue Messung Laurent’s hervorgebrachte Differenz 


') Die in der Symmetrieebene gelegene Kante. 


2) Klinodiagonale, Orthodiagonale, Verticale. oe 


| 180 
mit dem berechneten Werthe anzunehmen, als der Flache 
—P das unwahrscheinliche Zeichen —2P zu vindiciren, 
welches dem Winkel 144° entsprechen wiirde. 

Ferner berichtet Laurent von zwei Krystallen, bei 
denen er an der einen Seite 

oP o:3P © = 139° 30 und an der anderen 
= 137 30 
gefunden habe, sowie 
oP: 00 Po == 92° 
und ——Wofoh 
statt beide Winkel = 90. 

Er bleibt defshalb im Zweifel, ob nicht die Krystall- 
form des Naphtalintetrachlorides etwa triklinisch sey. Da 
aber aufser meinen Messungen auch das optische Ver- 
halten des Kérpers das monoklinische System beweist, so 
sind die bezeichneten Abweichungen auf eine ungiinstige 
Beschaffenheit der betreffenden Flichen zuriickzufihren. 

Die Ebene der optischen Axen steht senkrecht zur 
Symmetrieebene, nnd zwar nahezu parallel der Basis. Die 
erste Mittellinie liegt in der Symmetrieebene. Der schein- 
bare spitze Axenwinkel in Luft betrigt 84° fir weifses 
Licht. Genauere Bestimmungen gestattete die Beschaffen- 
heit der Krystalle nicht. 

Der Schmelzpunkt liegt nach Faust und Saame 
bei 182°. 

0: 
Monochlornaphtalintetrachlorid C,) H, Cl, Cl,. (Fig. 2.) 

Das Monochlorsubstitutionsprodukt des vorigen Korpers, 

Laurent’s ,chlorure de chlonaphtase*, bildet Krystalle, 

Fig. 2. welche an Gréfse, Farblosig- 
keit und  Durchsichtigkeit 
denen des Naphtalintetrachlo- 
rides gleichstehen, und eben- 
falls monoklinisch sind. Lau- 
rent giebt falschlich an, dafs — 
das Monochlornaphtalintetra- 
chlorid dimorph sey, und aus 
Aether rhombisch, dagegen 


181 


aus Alkohol monoklinisch krystallisire. Beide angeblichen 
Modificationen sind jedoch identisch und monoklinisch, 
die eine nur flichenreicher, als die andere. 

Die Zeichen der von mir beobachteten Flachen sind 


folgende : 


p=—oP =(a:b: 00) 
a=oPo =(a:0b: 00) 
o=+P =(:b:0) 
g=— ?P o= (a: 05: 20) 
r==—1Pa0>=(a:o05b:}ic) 
C= or. = (oa: ob:c) 


m=-+Po =(a@:0b:c) 
ea=+2P0=— (a: 06:20). 


Die Flachen der Hemidomen waren meistens so matt, 
dafs sie im Fernrohr kein Bild des leuchtenden Objectes, 
(einer kleinen Gasflamme in geniigender Entfernung) mehr 
gaben; die Messung konnte in diesem Falle nur durch 
Einstellung des Schimmers ausgefiihrt werden, wozu also 
das Fernrohr in ein Mikroskop verwandelt werden mulste. 
Solche Messungen sind in der folgenden Tabelle mit appr. 
bezeichnet, in der auch Laurent’s Angaben wieder bei- 


gestellt sind: 


Berechnet 


* 


p:p (iber a) = 110° 20’ 
p:p (uber b) = 
p:a = 145 
0270") == 113 
O:p 129 
0:¢ = 
C:p = 
a:q = 141 
rag —— AY 
a:r —— i yy 
rse = 166 
Clg == Lt 
ac - 221118 
c:m == 423 
a:m ad 1% 


Beobachtet 


Laurent 
110° 20’ 109° 45’ 
69 40 


145 10 


129 13 
117 28 
113: 9 
141 34 


120 
140 


131 35 appr. 
166 35 
157 13 
118 47 
124 lappr. 


117 12 , 115 55 


1) Die in der Symmetrieebene gelegene Kante. 


182 


Berechnet Beobachtet Laurent 
m: x = 149 49 149 29 appr. 148 35 
m : 0 = 146 33 146 22 , 
a: =148 1,8 147 33 , 
m:p ato” S153 0119 1oe5, dds. 


Das aus den Fundamentalwinkeln berechnete Axen- 
verhiltnifs ist: 
a:b:¢=0,79275:1 :0,74698 
yes 118 <31/,0. 

Das von Laurent aufgestellte Axenverhiltnifs ist falsch 

berechnet. 

Bei Laurent sind noch folgende Flachen angegeben: 
—P =(:6:¢c) 
—fPo=(a:0b: 3c) 
—iPo=(a:0 5b: 3c) 

+ 2Po=(a:06:$c). 

Folgenden dazu gehérigen Winkeln sind wiederum die 

von mir dafiir berechneten Werthe zugefiigt: 


H. Berechnet Laur. Beobachtet 
— §Po: 0 Po = 102° 28) 102° 5 
—2Pwo:0Po= 99 39,8 99 5 
+ Po: 0 Po = 152 52,7 151 
—P:—P SIE, 138 35 
oP:—P = 143 58 144 30. 


Die verhaltnifsmalsig grofsen Differenzen zwischen den 
Laurent’schen Winkeln und den berechneten Werthen 
in beiden Winkeltabellen sind dem Umstande zuzuschreiben, 
dafs Laurent das System fiir rhombisch nahm, und da- 
her bei den Mittelziehungen seiner Messungen die posi- 
tiven und negativen Hemidomen auf jeder Seite vereinigte, 
und dabei die ahnliche Winkel bildenden Flachen ver- 
wechselte, wie namentlich mehrfach o P mit + Po. 

Laurent’s angebliche zweite, monoklinische Modifi- 
cation des Monochlornaphtalintetrachlorides tritt nur mit 
den Flachen 

=oP=(a:b: oc) 
c= 0 P=(w0a: 0b: 0c) 
o=+P=(a:b:c) 


183 


auf, wofiir Laurent folgende Winkel angiebt, mit der 
Charakteristik environ: 

pep Loe 

Grp =e 118) 3°11 98 

0:p=127 4128, 
welche wohl an der Identitit mit dem pseudorhombischen 
Koérper keinen Zweifel iibrig lassen. 

Von den optischen Eigenschaften des Monochlornaph- 
talintetrachlorides konnte nur bestimmt werden, dafs die 
Symmetrieaxe die erste Mittellinie ist, und die optische 
Axenebene ungefahr parallel der Basis liegt. 

Der Schmelzpunkt ist nach Faust und Saame 
bei 128°. 


TH, 
Dichlornaphtalintetrachlorid C,, H, Cl,, Cly. (Fig. 3.) 
Das Dichlornaphtalintetrachlorid, Laurents ,,chlorure 
de chlonaphthése*, bildet kleine farblose Krystalle, die eben- 
Fig. 3. falls dem monoklinischen Systeme an- 
gehéren, wie auch Laurent erkannte. 
Die Zeichen der beobachteten Flachen 
sind folgende: 
p=oP =(a:b: 0c) 
a= oPo=(4:0b: 00) 
d=Pao =(wa:5d:c). 
Das Axenverhiltnifs ist: 
@:b:¢=1,1282.:1:0,6175 
y = 115° 40',9. 

Dasselbe Axenverhiltnifs giebt auch Laurent an, und 
ist dieses der einzige Fall, in welchem er seine Krystalle 
richtig berechnet hat. 

Aus .spiter zu erérternden Griinden scheint es mir 
jedoch vorzuziehen, statt der primiren Indices die wenig 
.complicirteren 

p=oPs =(Ga:b: oc) 
=nPo=(a:0b: wc) 
d=1P0 =(0a:b:}c) 


184 


zu wahlen, denen folgendes Axenverhiltnifs entsprechen 
wirde: 

a:b:c=0,75214: 1: 1,2350 
mit derselben Axenschiefe 


y = 115° 40',9. 
Die Krystallwinkel sind: 

Berechnet Beobachtet Laurent 
p:p (iber a) = 89° 3) 8993 
p:p (ber b) = +4 90 57 90%a. 018 
p:a 2/134 73155 134 31,5 
d:d (iiber oP) = “Yo T2Y, 485) E12 ahs 
d:p = sara 8 fie: 128 a 129 
d:a s= 112 lout 112 14. 


Die optische Axenebene ist die Symmetrieebene. 

Zur Bestimmung der Lage der Elasticititsaxen im 
Krystall wurde eine Platte, parallel der Symmetrieebene 
geschliffen, durch Messung der Neigung ihrer Flachen 
gegen die noch vorhandenen Krystallflachen als nur einige 
Minuten von der erforderten Lage als abweichend erkannt, 
und dann der Winkel, welchen einer der beiden, senk- 
recht dazu stehenden optischen Hauptschnitte mit der 
Querflache einschliesst, mittelst des von Groth*) ange- 
gebenen Stauroskops bestimmt. Dieser Winkel ist identisch 
mit demjenigen, welchen eine der beiden, in der Sym- 
metrieebene liegenden Elasticitiitsaxen mit der Verticale 
bildet. Wegen ungiinstiger Beschaffenheit der Krystalle 
konnte dieser Winkel nur fir einfarbiges gelbes Licht 

Fig. 4. bestimmt werden und wurde zu 13° 27’ 
gefunden, und zwar in der Lage, wie 
Fig. 4 zeigt. Diese Elasticitiétsaxe ist 
zugleich die erste Mittellinie. Der Winkel 
der optischen Axen ist sehr klein, konnte 
aber nicht gemessen werden, weil die Kry- 
stalle in der erforderlichen Richtung zu 
diinn waren, als dafs man hatte eine ge- 
eignete Platte schleifen kénnen. 

1) Pogg. Amn. Bd. CXLIV, S. 40. 


185 


Der Schmelzpunkt liegt nach Faust und Saame 
bei 172°. 


Leider sind von den nun folgenden Substitutionspro- 
dukten des Naphtalintetrachlorides keine Krystalle in meinen 
Besitz gelangt, so dafs ich Laurent’s Angaben nicht 
durch eigene Messungen zu revidiren vermochte. Es blieb 
mir also nur der eine Weg iibrig, Laurent’s Angaben 
an sich selbst zu controliren, das heifst variirend Lau- 
rent’s Winkel der Reihe nach, die einen aus den anderen 
zu berechnen. Durch diese Methode konnte augenschein- 
lich ein Urtheil tiber die Zuverlassigkeit der einzelnen 
Werthe erlangt, und besonders falsche Messungen Lau- 
rent’s ermittelt werden. 

Die so als die genauesten gefundenen Winkel wurden 
nun als Fundamentalwinkel benutzt, und daraus die Axen 
berechnet, so dafs die schliefslich auf diese Weise erlangte 
Winkeltabelle wohl als der Wahrheit am nichsten kommend 
anzunehmen ist. 

Zunachst enthalt nun Laurent’s Arbeit Angaben iiber 
eine Anzahl Kérper, welche dem Dichlornaphtalintetra- 
chlorid analog zusammengesetzt sind, und sich davon nur 
dadurch unterscheiden, dafs ein Theil des Chlors durch 
die entsprechende Anzahl Bromatome vertreten ist. 

Diese sollen defshalb zunichst betrachtet werden: 


TIES 2: 
Dibromnaphtalintetrachlorid C;, H, Brz, Cly. (Big. 5.) 
Fig. 5. Das  Dibromnaphtalintetrachlorid, 


Laurent’s ,chlorure de bronaphtese“, 
krystallisirt in sehr einfachen, mono- 
klinischen Formen, von ganz ahnlichem 
Habitus, wie die entsprechende ge- 
chlorte Verbindung, und zwar mit den 
Flachen 
=o P=(a: b; we) 
d=P w= (Gs): c), 


186 
Laurent giebt nur die 3 Winkel 


pe p=: JO? 
d:d=122 a 123° 
ps0 = 129 


an, so dafs in diesem Falle nattirlich die erwahnte Con- 
trolirungsmethode nicht zur Anwendung gelangen konnte. 
Indefs kann bei diesen Winkeln kein Zweifel obwalten, 
dafs diese Substanz mit dem Dichlornaphtalintetrachlorid 
isomorph ist. Beziehen wir daher ihre Flachen auf das 
zweite, definitiv fir den Chlorkérper angenommene Axen- 
verhaltnifs 
a:6:c==0,75214:1: 1,2350 
y = 115° 40',9 

so erhalten sie folgende Zeichen: 

p==oPs=(Ca:b: oc) 

d=1Po =(oa:b: ie). 
Schmelzpunkt nach Laurent bei 155°. 


Ill. 3. 
Dichlornaphtalintetrabromid C,, H,Cl., Br,. (Fig. 6.) 


Fig. 6. Das _Dichlornaphtalintetrabro- 

; mid, Laurent’s ,bromure de chlo- 
naphtése“, krystallisirt ebenfalls 
monoklinisch. Laurent’s An- 
gaben wurden der erwahnten Con- 
trolirungsmethode unterworfen, und 
daraus fiir die auftretenden Flachen 
folgende Zeichen berechnet: 

p=oP2 =—(2a:b: 0c) 

o=+P3 =(3a':b:c) 

a= woPo=—(a:0b:00). 

In der folgenden Winkeltabelle, wie bei den spiteren, 
sind die mit * bezeichneten Winkel als die zuverlissigsten 
gefunden, und der Berechnung zu Grunde gelegt worden. 


187 


H. Berechnet Laur. Beobachtet © 

p:p (tibera)= 69° 12',6 

p:p (aber b) =110 47,4 

p:a = 124 36,3 122° 

p:o (vorn) =126 21,6 125 

0: p (hinten) -= id 133 

a: 0 (hinten) = z. 94 30! 
0:0) = 34 78 30. 


Das aus den Fundamentalwinkeln berechnete Axen- 
verhaltnils ist: 
a:b: c= 0,79232 : 1: 1,2334 
y == 114°51',3. 
Schmelzpunkt nach Laurent etwas tiber 100°. 


Il. 4. 

Chlorbromnaphtalintetrabromid C,, Hg Cl Br, Bry. (Fig. 7.) 

Dieser Kérper, Laurent’s 
»bromure de chlorabronaph- 
tése*, gehdrt, wie die vorher- 
gehenden, dem monoklinischen 
Systeme an. Fir die auf- 
tretenden Flichen wurden fol- 
gende Zeichen gefunden: 
peo P2 == (a:b 0) 
a= OP -=(a:0b: 0c) 
o=+P3 =(3a':bd:0) 
q=+Pao =(a:05b:c) 
c=—iPo =(6a:05b: 0c). 

Bei der Winkeltabelle sind 
wieder die aus den wahr- 
scheinlichsten Winkeln berechneten Werthe der tbrigen 
zugefiigt . 


1) Die in der Symmetrieebene gelegene Kante. 


Fig. 7. 


188 


H. Berechnet Laur. Beobachtet 


p:p (uber a) = 68° 23',3 

p:p (uber b) = 111 36,7 

a:p == 124 11,7 

0:0") Sa S 78° 
o:p (hinten) = . 133 
o:p (vorn) —127 7,6 125 
a@:0 (vorn) = . 86 
a:g = 133 42,3 135 
0:4 = 1205453 120 
e:q(ubero:0)=100 3,8 99 
o:e == 11436 j0 118. 


Das Axenverhaltnifs wurde gefunden: 
a:b:c = 0,80737 : 1:1,2425 
y == 114° 17/5. 
Der Schmelzpunkt liegt nach Laurent bei 110°. 


Ferner finden wir in der Laurent’schen Arbeit noch 
Angaben tiber zwei analog zusammengesetzte Verbindungen, 
bei denen noch ein Wasserstoffatom mehr, als in der 
letzten Gruppe, durch Chlor, resp. Brom substituirt ist. 


TVie it: 


Monochlordibromnaphtalintetrachlorid C,,H; ClBr,, Cl,. (Fig. 8.) 
Das Monochlordibromnaphtalintetrachlorid, Laurent’s 


Fig. 8. 


»chlorure de broméchlonaphtise“, 
krystallisirt nach Laurent tri- 
klinisch. Jedoch. bemerkt dieser 
selbst, dafs die Symmetrieverhalt- 
nisse denen des monoklinischen 
Systemes sehr nahe kommen. In 
der That, betrachtet man die 
Winkel genauer, so zeigt es sich, 
dafs die Schiefe der Basis ein- 
mal nach der rechten Seite, und 
ein anderes Mal nach der linken 


1) Die in der Symmetrieebene gelegene Kante. 


189 


Seite angenommen werden miifste, und dafs aufserdem 
_ die Abweichungen von dem monoklinischen Systeme nicht 
gréfser sind, als die méglichen Fehler der nur ganz ap- 
proximativen Beobachtungen Laurent’s. 

Bei Auffassung des Systemes als eines monoklinischen 
erhalten die von Laurent angegebenen Flachen folgende 


Zeichen: p=oP = (a:b: 0c) 


c=oP = (0:06: Cc) 
6=—=+P3 =(Ba':b:c) 
e=— 2P3= (3a: b: 2c). 


Winkeltabelle. 
H. Berechnet Laur. Beobachtet 

p:p (aibera) = = 117) 
p:p (aber b) = 69° 
Coen) = * VENT Ds 
é€:p => ‘¢ 148 
C:0 ramnal 118 at: BS 132 
0:0%) = 90 8 93 

119 
c:eé ao 1 20 130) 129 
C:p == 103" 2837 102 
ero Polk.) =138' 38,5 
e: 0 (Seitenk.) = 110 40,2 109. 


Die gréfste vorkommende Differenz, nimlich die der 
Werthe des Winkels 0:0, beruht wahrscheinlich auf der 
technischen Schwierigkeit der Messung, die fiir Laurent 
darin bestand, dafs die beiden Flichen nach seiner Zeich- 
nung keine Kante bilden. 

Das Axenverhialtnifs ist folgendes: 

&2 Dc = 0,71654:1:1,0173 
y = 106° 25’,8. 
Schmelzpunkt nach Laurent bei 150°. 


LVishes 
Tribromnaphtalintetrabromid C,, H,; Br3;, Bry. (Fig. 9.) 
Von dem Krystallsystem des Tribromnaphtalintetra- 
bromides, Laurent’s ,bromure de bronaphtise®, gilt das- 


1) Die in der Symmetrieebene gelegene Kante. 


- 


190 | 


selbe, was iiber das des vorigen 
Korpers soeben gesagt wurde. Die 
Winkel des ersteren sind denen 
des letzterentrotz Laurent’s un- 
genauen Messungen ganz dbnlich, 
so dafs auch die Flachenzeichen 
fiir beide Kérper dieselben sind: 
pesaoP  “=(a:b:0€) 
t= pb. =(oa:0b:c 
o=+P3 =(a':b:c) 
e=— 2P3 = (8a: b: 2c). 
Tabelle der Krystallwinkel. 


H. Berechnet Laur. Beobachtet. 
p:p (aber a) = . 
p:p (aber 6) = 70° 
c:p = * 105 
e:e1) = 77° 30! 
0:0') a= 69% 8.0 93 30' 
€:e == 121-0 9,0 me 0 
C10 wa 130-1557 ie 
o:e (Polk.) =1389 53,7 140 
e:o0(Seitenk.) = 110 16,0 109 30 
e:p = 148 45,7 148 . 


Wie beim vorigen Kérper weicht am betrachtlichsten 
der Winkel 0:0 von dem berechneten Werthe ab, wofir 
wohl derselbe Grund, der oben fiir den entsprechenden 
Fall angegeben wurde, geltend zu machen ist. 

Das Axenverhiltnifs ist 

a:b: c=0,73801: 1: 1,0276 
y = 108° 24:8. 

Den Schmelzpunkt hat Laurent in diesem Falle nicht 
bestimmt, jedoch garantirt die angegebene, gut stimmende 
Analyse dafiir, dafs die gemessenen Krystalle wirklich 
Tribromnaphtalintetrabromid waren. 


1) Die in der Symmetrieebene gelegene Kante. 


191 


Was das Lésungsmittel anlangt, aus dem die Krystalle 
der vorliegenden Kérper auskrystallisirt wurden, so ver- 
wandten Faust und Saame fiir ihre, von mir gemessenen 
Krystalle Chloroform, Laurent dagegen fiir die seinigen 
Aether, und nur bei dem Monochlornaphtalintetrachlorid 
fiir seine beiden Modificationen einmal Aether und einmal 
Alkohol. 

Dafs zwischen den im Vorhergehenden abgehandelten 
Kérpern in ibren krystallographischen Kigenschaften be- 
sondere, interessante Beziehungen stattfinden, ist auch 
Laurent nicht entgangen. In einem speciellen Abschnitt 
seiner Abhandlung ergeht er sich ausfiihrlich dariiber, und 
kommt schliefslich zu dem Endresultat, dafs alle Sub- 
stitutionsprodukte des Chlornaphtalins, resp. Bromnaph- 
talins, unter sich und mit diesem selbst isomorph sind. 
Zufallig unterstiitzten ihn hierbei seine falsch berechneten 
Axenverhiltnisse, und die ungenauen, sich gegenseitig 
durch Abrundung niher kommenden Messungen, aber es 
kommt auch vor, dafs den Krystallen willkiirliche Stel- 
lungen, die nicht durch die Symmetrieverhiltnisse des 
Krystallsystems gestattet sind, vindicirt werden, um ahn- 
liche Winkel aufzufinden. Tritt dennoch der Fall ein, 
dafs zwei Winkel 102° und 111° 25’ betragen, die eigent- 
lich einander nahe stehen sollten, so fiithrt Laurent die 
beruhigende Erklarung daftir an, dafs ein dritter Kérper, 
der jedoch bei chemischer Anordnung seine Stellung nicht 
einmal zwischen den beiden anderen erhielte, einen ent- 
sprechenden Winkel von 108° 30’ besitzt. Uebrigens gipfelt 
dieses Princip in dem beilaufig erwaihnten Bemiihen, den 
Kalkspath mit dem Aragonit in Verbindung zu bringen, 
da zwischen den Prismenwinkeln des ersten von 120° und 
des letzteren von 116° die Zwischenglieder beim Wi- 
therit, Strontianit und Weilsbleierz vorhanden sind! Ein 
,apercu, qui mériterait détre poussé plus loin“! 

Trotz seiner Annahme der Isomorphien ist Laurent 
nicht auf den Gedanken gekommen, zu untersuchen, ob 


. 


192 


die betreffenden Kérper wirklich theils rhombisch, theils 
monoklinisch, theils triklinisch krystallisiren, und nicht 
alle vielleicht demselben Systeme angehdren, wie es ja in 
Wirklickeit der Fall ist. Laurent spricht sogar davon, 
dafs von seinen beiden Modificationen des Monochlornaph- 
talintetrachlorides eine jede grofse Aebnlichkeit mit dem 
Naphtalintetrachlorid habe, ohne aber auf die nahe liegende 
Vermuthung zu kommen, dafs diese vielleicht unter ein- 
ander isomorph, resp. ganz identisch sind, wie oben nach- 
gewiesen worden ist. Laurent bemiht sich, gesttitzt 
auf ein falsches Axenverhiltnifs, die nicht vorhandene 
Isomorphie von Naphtalintetrachlorid und Monochlornaph- 
talintetrachlorid mit Dichlornaphtalintetrachlorid und Di- 
bromnaphtalintetrachlorid nachzuweisen, wihrend er eine 
wirklich vorhandene, interessante Isomorphie, von der so- 
gleich die Rede seyn soll, véllig tbersieht. 

Mit Laurent’s Gedankengang waren offenbar die Vor- 
stellungen der Typentheorie so eng verbunden, dafs er 
leicht zu der irrigen Annahme gelangte, Chlor, Brom und 
jedes andere Element oder Radical, das den Wasserstofft 
in einem Typus substituirte, mtisse mit diesem isomorph 
sein. Fand er nun eine offenbare Ausnahme dieser will- 
kiirlichen Regel, so glaubte er Isomerien annehmen zu 
mtlissen, wo von spateren Forschern, die in dieser Hinsicht 
objectiver waren, keine Isomeren gefunden wurden. Seine 
Vorstellungen tibertrug Laurent auf seine Bezeichnungen, 
indem er die fiir isomorph gehaltenen Substitutionspro- 
dukte als entsprechende Isomere betrachtete und mit dem- 
selben Buchstaben bezeichnete. Als erliuterndes Beispiel 
mégen seine eigenen Worte dienen: le chlonaphtése A est 
isomorphe avec le chlonaphtise A, et isomére avec les chlo- 
naphtéses B, C. ete. 

Hierin ist wohl auch die Veranlassung zu suchen zu 
dem Irrthum in Betreff der Dimorphie des Monochlor- 
naphtalintetrachlorides. Die im Habitus weniger dem 
Naphtalintetrachlorid Ahnliche ,erste Modification“ dieses 
Kérpers kam ihm so unerwartet, dafs er lieber die un- 


193 


wahrscheinliche Annahme einer Dimorphie machte, als die 
Ansicht anfgab, dafs das Monochlornaphtalintetrachlorid 
dem Naphtalintetrachlorid isomorph wire. 

Laurent ging so weit, dafs er sich, um seinen Vor- 
stellungen gerecht werden zu kénnen, einen neuen Begriff 
yon Isomorphie bildete, der schlechterdings nicht mehr 
mit den Grundprincipien der Krystallographie vereinbar 
ist. Obendrein wihlte er fiir seine Isomorphie den Namen 
»Hemimorphie“, der ja lingst in der Krystallographie fir 
einen ganz anderen Begriff Verwendung gefunden hat. 

Es ist bei alledem klar, dafs Laurent auf einem rich- 
tigen Wege mit seiner Ansicht gewesen ist, wenn er er- 
kannte, dafs mit der Isomorphie, wie sie Mitscherlich 
auffasste, allein nicht mehr die krystallographischen Be- 
ziehungen der Kérper einer Substitutionsreihe, mit der 
wir es ja hier zu thun haben, erklaért werden kénnen. 
Vielmehr sind die krystallographischen Relationen zwischen 
Substitutionsprodukten, wie sie zuerst bei den Benzol- 
derivaten von Groth nachgewiesen und ,morphotropische* 
benannt worden sind, ganz anderer Natur, als die Iso- 
morphie. 

Wie schon oben erwdhnt, sind aber Laurent iso- 
morphe Beziehungen entgangen, wo sie wirklich vorhanden 
sind, namlich da, wo es sich um Kérper handelt, welche 
sich nur dadurch unterscheiden, dafs eine Anzahl Chlor- 
atome des einen bei dem anderen durch gleich viel Brom- 
atome ersetzt sind, so dafs also die Constitution analog, 
und die Anzahl der substituirten Wasserstoffatome bei 
beiden gleich ist. Zwar hatte Laurent erkannt, dals 
das Dichlornaphtalintetrachlorid mit dem Dibromnaphtalin- 
tetrachloride, und ferner das Dichlornaphtalintetrabromid 
mit dem Chlorbromnaphtalintetrabromide isomorph ist, was 
leicht zu sehen war, da ja die Krystalle paarweise den- 
_selben Habitus zeigen, aber stellen wir zur Vergleichung 
die Axenverhiltnisse aller dieser vier Kérper zusammen, 
so haben wir fiir 

Poggendorffs Ann. Erganzungsbd. VI. 13 


194 


a HOS c y 
C,H, Cl, Cl, = 0,75214 : 1: 1,2350 115° 40',9 
C,, H, Bra, Cl, = 0,75214 : 1: 1,2350 115 40,9 
C,, H, Cl, Br, = 0,79232: 1: 1,2334 114 51,3 
C,H; ClBr, Br, = 0,80737 : 1: 1,2425 114 175: 


Aus dieser Tabelle ersieht man, dafs alle vier Koérper 
isomorph sind. 

Jetzt diirfte es auch als gerechtfertigt erscheinen, 
warum schon bei der obigen krystallographischen Be- 
schreibung der beiden ersten Kérper, statt der primaren 
Flichenzeichen die complicirteren Indices gewahlt wurden, 
denn wenn man Prisma oder Pyramide, resp. Klinodoma 
primir genommen hitte, so wiirden die andern beiden 
Kérper bedeutend complicirtere Flichenindices erhalten 
haben, als jetzt, wo alle Coefficienten doch immer noch 
einfache genannt werden miissen. 

Ebenso ist das Tribromnaphtalintetrabromid isomorph 
mit dem Monochlordibromnaphtalintetrachloride, denn die 
Axenverhiltnisse: 

a 20% ¢€ y 
Cy; Br, Bre == '0,79801 31 31,0276 108° 24',9 
C,,H; Br, Cl, Cl, = 0,71654 : 1: 1,0173 106 25,8 
wiirden gewifs noch naher tibereinstimmen, wenn Lau- 
rent’s Messungen genauer waren. 


Stellt man, wie es in der folgenden Tabelle geschehen 
ist, die Axenverhiltnisse simmtlicher in dieser Arbeit 
beschriebenen Krystalle zusammen, so sieht man, dafs in 
der That nur die analog zusammengesetzten Kérper, nam- 
lich die der Gruppe II, und die der Gruppe IV, einander 
isomorph sind, wihrend sich die Kérper verschiedener 
Gruppen theils durch ihr Axenverhaltnifs,-theils durch 
die Axenschiefe erheblich unterscheiden : 

Up et ibar ie lute y Dip) 
I. C,, Hg Cl,  =0,76733: 1 :0,70035 112° 25',8 109° 20' 
I. Cyo H, Cl, Cl, =0,79275 : 1: 0,74698 118 37,0 110 20 


U) p:p ist die vordere Prismenkante, und eingeklammert, wenn die 
Flachen des primaren Prismas nicht beobachtet worden sind. 


195 


Ceo Wee y pip 
MH. 1. C,, H, Cl., Cl, =0,75214:1:1,2350 115° 40',9 (110° 44’,3) 
2. Ci, Hg Bro, Cl, =0,75214:1:1,2350 115 40,9 (110 44,3) 
3. Cio He Cla, Br, ==0,792382:1:1,2334 114 51,3 (108 34,7) 
4. C,, H; Cl Br, Br, = 0,80737 : 1: 1,2425 114 17,5 (108 18,3) 
IV. 1. C,, H, Br3, Bry =0,73801:1:1,0276 108 24,9 110 
2. C,.H, Br, Cl, Bry = 0,71654:1:1,0173 106 25,8 111. 


Vergleicht man nun die Kérper der Gruppe UJ mit 
einander, so sieht man, dafs beliebig viel, und beliebig 
welche (substituirte oder addirte) Chloratome durch Brom- 
atome ersetzt werden, ohne dafs die entstehenden Ver- 
bindungen aufhéren, isomorph zu sein. Es ist aber un- 
bedingt anzunehmen, dafs diese Isomorphie nur dann 
bestehen bleibt, wenn fiir ein Chloratom ein substituirtes 
Bromatom an derselben Stelle des Moleciils eintritt. An- 
derenfalls miifste ein Produkt entstehen, welches einem 
isomeren der Chlorverbindung entspricht. Da nun isomere 
organische Verbindungen bisher niemals isomorph gefunden 
worden sind, so ist dies noch weniger zu erwarten bei 
zwei derartig verschiedenen Kérpern. 

Die Krystallform des Dichlornaphtalintetrachlorides ist 
nach den Anschauungen, die sich aus dem Studium der 
Benzolderivate ergeben haben, das Resultat einer morpho- 
tropischen Wirkung auf das Monochlornaphtalintetrachlorid, 
durch den wasserstoffsubstituirenden Eintritt eines Chlor- 
atoms. Wir sehen nun aber, dafs eine isomorphe Ver- 
bindung entsteht, wenn statt dieses Chloratoms ein Brom- 
atom eintritt, das heifst, es ist die morphotropische Wir- 
kung des Broms auf jene Verbindung sehr nahe gleich 
derjenigen des Chlors. Bezeichnen wir also solche Ele- 
mente oder Radicale, welche bei der Substitution an der- 
selben Stelle im Moleciil einer bestimmten Verbindung 
so ahnliche morphotropische Wirkung ausiiben, dals dabei 
isomorphe Korper entstehen, als ,isomorphotrop in 
_Bezug auf jene Verbindung*, so kénnen wir jetzt sagen, 
Chlor und Brom sind isomorphotrop in Bezug auf Mono- 
chlornaphtalintetrachlorid. Sie sind es ferner aber auch 


in Bezug auf Monobromnaphtalintetrachlorid, denn wenn 
13° 


196 
yon den noch tibrigen Wasserstoffatomen eines durch 
Chlor oder Brom vertreten wird, so entstehen wieder zwei 
isomorphe Kérper, wie die obige Tabelle zeigt. Ja, es 
entstehen sogar isomorphe Korper, wenn die addirten 
Chloratome durch gleich viel Bromatome ersetzt werden. 

Die Gruppe IV zeigt nun endlich, dafs auch Chlor 
und Brom isomorphotrop sind in Bezug auf Dibromnaph- 
talintetrabromid. ; 

Daraus ist als héchst wahrscheinlich der Schlufs zu 
ziehen, dafs wenn zwei Stoffe, wie Chlor und Brom, in 
Bezug auf eine Verbindung, wie das Naphtalin, isomor- 
photrop sind, sie es auch in Bezug auf alle weiteren Deri- 
vate derselben sind. 

Der Umstand, dafs man bereits eine Anzahl Isomor- 
phien zwischen einem Brom- und dem entsprechenden 
Chlorsubstitutionsprodukte organischer Verbindungen kennt, 
deutet darauf hin, dafs ein solches Gesetz auch bei an- 
deren Verbindungen, als denen des Naphtalins, gelten 
diirfte. Diese Frage kénnte nur ‘durch die krystallo- 
graphische Untersuchung grofser Reihen von Substitutions- 
produkten gelést werden. 

Wegen der Isomorphotropie des Chlors und Broms in 
Bezug auf die Naphtalinverbindungen mufs der Kéorper 
Trichlornaphtalintetrachlorid, iiber dessen Krystallform 
keine Angaben vorliegen, isomorph sein mit Tribromnaph- 
talintetrabromid und Monochlordibromnaphtalintetrachlorid. 
Wir kénnen also, wenn wir die morphotropische Aen- 
derung des Chlors oder Broms in Bezug auf das Naph- 
talintetrachlorid, die ja nahe gleich ist, erforschen wollen, 
die Krystallform dieser letzten beiden als isomorph sub- 
stituiren. Dann besitzen wir in der obigen Tabelle eine 
vollstiindige Substitutionsreihe von vier Gliedern, nimlich 
Naphtalintetrachlorid selbst, und dasselbe mit ein, zwei 
und drei substituirenden Chloratomen. Stellen wir die 
Krystallformen dieser vier Kérper noch einmal zusammen, 
wobei fiir den letzten das Mittel aus den beiden isomorphen, 


197 


als Approximativwerth angenommen ist, so erhalten wir 
folgende Tabelle: 
ie eat vee Ca y pip 

I. C,, Hy Cl, = 0,76733:1:0,700385 112° 25',8 109° 20’ 

I. C,, H, Cl, Cl, =0,79275:1:0,74698 118 37,0 110 20 
Hl. C,, Hg Cl,, Cl, =0,75214:1:1,2850 115 40,9 (110 44,3) 
IV. Cyo Hs Cl, Cl, =0,72728:1:1,0225 107 25,4 110 30. 

Diese Uebersicht zeigt, dafs bei der Substitution von 

Chlor fiir Wasserstoff im Naphtalintetrachlorid die Winkel 
einer Krystallzone ganz nahe gleich bleiben, gerade wie 
es bei den Benzolderivaten von Groth nachgewiesen ist, 
dafs also auch hier die morphotropische Einwirkung sich 
nur auf gewisse krystallographische Richtungen erstreckt; 
hier entweder mehr auf die Schiefe des Axenwinkels, 
oder mehr auf den Werth der Verticalaxe. Ein einfaches 
Gesetz iiber die Gréfse der Aenderung lafst sich indefs 
aus dieser Reihe nicht ableiten. Jedentalls aber sieht 
man, dafs hier ganz ahnliche gesetzmalsige Beziehungen 
zwischen der chemischen Constitution und der Krystall- 
form stattfinden, wie bei den Benzolderivaten. Nur in 
einem unterscheidet sich obige morphotropische Reihe 
von denen, wie wir sie unter den Benzolderivaten durch 
die Untersuchungen Groth’s kennen, nimlich dadurch, 
dafs die Differenzen ungleich geringer sind. Dies bedeutet 
also, dafs die morphotropische Aenderung des Chlors in 
Bezug auf Naphtalinderivate eine viel yeringere ist, als 
in Bezug auf die einfacheren Benzolderivate, und es ist 
dies in vollem Einklang mit der bereits von Groth aus- 
gesprochenen Ansicht, dafs die morphotropische Wirkung 
eines Stoffes nicht nur von seiner chemischen Natur, son- 
dern auch von der Beschaffenheit derjenigen Verbindung 
abhange, in welche er substituirend eintritt. Ks ist a priori 
aus mechanischen Griinden plausibler, anzunehmen, dals 
ein substituirendes Atom in den Eigenschaften eines com- 
plicirteren Moleciils nur eine geringere Aenderung hervor- 
zubringen vermag, als in denen eines aus weniger Atomen 
bestehenden Moleciils, wie es hier in der That stattfindet. 


198 


Auf diese Annahme weisen auch manche Erscheinungen 
bei unorganischen Verbindungen hin, wo Elemente sich 
in complicirteren Verbindungen isomorph vertreten , die 
es in einfacheren nicht mehr thun. 


Vorliegende Arbeit wurde im mineralogischen Institut 
der Universitit zu Strafsburg ausgefiihrt. rn. Prof. 
Groth, der mir dabei in der freundschaftlichsten Weise 
mit seinem Rathe zur Seite stand, spreche ich daftir mei- 
nen herzlichsten Dank aus. 


Il, Mineralogische Mittheilungen; von 
G. vom Rath in Bonn. 
(Fortsetzung XII) '). 

(Hierzu Tafel IT.) 


65. Ueber das Krystallsystem des Leucits. 


Ais ich vor mehreren Monaten bei der Beschreibung 
einiger Leucit-Auswiirflinge vom Vesuv dufserte, dafs der 
Leucit in mehrfacher Hinsicht ein ausgezeichneter Kérper 
sey und eine Ausnahmestellung unter den Mineralien ein- 
nehme, ahnte ich nicht, dafs diese zunachst nur auf sein 
Vorkommen beziiglichen Worte sich sobald auch in Be- 
zug auf das Krystallsystem dieses merkwiirdigen Minerals 
bewahrheiten sollten. 

Im Frihjahr 1871, als ich zufolge giitiger Gewahrung 
des Hrn. Scacchi einige Tage dem Studium der Mine- 
ralogischen Sammlung an der Universitat Neapel widmete, 
wurde meine Aufmerksamkeit auf feine, die Flachen der 
Krystalle bedeckende Streifen gelenkt. Einmal auf diese 
Linien aufmerksam, fand ich sie vielfach wieder und er- 
kannte bald in ihnen eine fast allgemeine Erscheinung der 

1) Diese Ann. Bd. 147, S. 22—63 und S. 246 — 282. 


199 


aufgewachsenen Leucite. Doch erst nach Vollendung jener 
Arbeit tiber gewisse merkwiirdige Leucit-Auswiirflinge 
untersuchte ich jene Streifen, welche ich friither fiir eine 
blosse Oberflichen-Erscheinung gehalten hatte, genauer 
und erkannte ihren Verlauf wie derselbe in Fig. 1 Taf. II an- 
gedeutet ist. Die Streifen sind demnach parallel, entweder 
den kiirzern (den sog. hexaédrischen) Kanten oder den 
symmetrischen Diagonalen der trapezoidischen Flachen. 
Einen Parallelismus dieser Linien mit den langern (den 
sog. oktaédrischen) Kanten des Leucitkérpers beobachtet 
man nicht, oder nur als eine Ausnahme, deren Erklirung 
spaiter gegeben werden wird. 

Auf ein und derselben Flaiche bemerkt man nicht nur 
eine einzige Streifenrichtung, sondern hiufig zwei, zuweilen 
sogar drei. Niemals kommen indefs vier Liniensysteme 
auf derselben Flache vor, wie denn die oben angegebenen 
Richtungen, namlich parallel den kirzern Kanten und der 
sog. symmetrischen Diagonale mit der gréfsten Zahl der 
auf Einer Flache beobachteten Linienrichtungen tberein- 
stimmen. Sehr haufig treten die Streifen nicht an den 
Kanten beginnend, sondern in der Fliche hervor und 
enden in gleicher Weise. Wenn ein Streifen indefs eine 
Kante erreicht, so endet er hier gewohnlich nicht, sondern 
setzt auf der angriinzenden Flache fort. In einem beson- 
dern Falle enden die Linien auch an den Kanten und 
tiberschreiten dieselben nicht, fiir welches Verhalten eine 
Erklarung sich spiter leicht ergeben wird. Untersucht 
man nun einen Streifen, welcher tiber zwei, zu einer Kante 
zusammenstofsende Flichen hinwegzieht, etwas niher, so 
bemerkt man, dafs derselbe stets in Einer Ebene bleibt, 
und dafs diese Ebene — die Form des Leucits als die- 
jenige des regularen Ikositetraéder’s vorausgesetzt — parallel 
der Abstumpfungsfliche der sog. symmetrischen Ecken 
oder, mit andern Worten, eine Fliche des Rhombendo- 
“dekaéders ist. So liegen z. B. die im rechten oberen 
Oktanten der Fig. 1. vorherrschenden Streifen in derjenigen 
Dodekaéderfliche, welche die linke obere symmetrische 


200 


Ecke des Leucitkérpers abstumpft. Die Ebene der Streifen, 
welche tiber i’ in diagonaler Richtung, tiber 0? und ¢* pa- 
rallel zur Combinationskante dieser letztern Flaiche laufen, 
entspricht der Abstumpfungsflache der rechten oberen 
symmetrischen Ecke. Die Streifen, mit welchen die Flachen 
i® und i7 geziert sind, und welche parallel sind den Kan- 
ten i°: 0 und #7: 04, entsprechen derjenigen Dodekaéder- 
fliche, welche die vordere obere symmetrische Ecke weg- 
nimmt. Ebenso verhalten sich die kiirzern Liniengruppen 
auf i? und #® (parallel den Kanten 01:7? und 0?:%°) zur 
hintern oberen Ecke. In gleicher Weise lafst sich fiir 
jeden Streifen, welcher eine Kante tiberschreitet, sogleich 
die Dodekaéderflache angeben, in welcher er liegt. 

Ueber die Natur dieser merkwiirdigen Linien konnte ich 
nicht in Zweifel bleiben, als ich die betreffenden Krystalle 
genauer, zumal bei Lampenlicht, betrachtete. Ks ergab 
sich sogleich, dafs wir es hier nicht mit irgend welchen, 
nur der Oberfliche angehérigen Erscheinungen, sondern 
mit eingeschalteten Zwillingslamellen zu thun haben. 
Die Streifen besitzen zuweilen eine sehr wahrnehmbare 
Breite, welche die Beobachtung gestattet, dafs ihre Oberflache 
in einer etwas andern Lage erglanzt, als die Flache selbst 
in welcher die Streifen liegen. Betrachtet man z. B. die 
Flache 0’ in einer solchen Stellung, dafs sie erglanzt, so 
sind die Streifen dunkel. Dreht man nun den Krystall um 
eine Axe parallel jenen Streifen, d. h. der Kante o}:%! 
etwa um 5°, so erglinzen die Zwillingslamellen, wahrend 
die Flache selbst dunkel wird. Macht man den Versuch 
dort, wo die Streifung in diagonaler Richtung tiber die 
Flachen zicht, so bedarf es einer geringeren, nur etwa 
33° betragenden Drehung. Diese Erscheinung bietet,: mu- 
talis mutandis, die tiberraschendste Analogie mit den Zwil- 
lingslamellen der triklinen Feldspathe dar. 

Aus obigen Wahrnehmungen folgt mit absoluter Gewils- 
heit, dafs jene gestreiften Leucite dem reguliren Systeme 
nicht angehéren kénnen; denn eine Zwillingsbildung pa- 
rallel einer Dodekaéderflache kann im reguliren Systeme 


201 


nicht stattfinden. Um dies einzusehen, stelle man sich 
ein [kositetraéder parallel einer Dodekaéderfliche durch- 
schnitten und die eine Halfte um 180° gegen die andere ge- 
dreht vor, so kénnen keinerlei aus- oder einspringende Kan- 
ten entstehen. Alles kehrt vielmehr in die frithere Ordnung 
und Lage zuriick. Um die obige Schlufsfolgerung eee 

Messung zu verificiren, priifte ich — nicht ohne lebhafte 
Erwartung — jene Krystalle und fand, dafs solche Kanten, 
welche bei Voraussetzung des reguliren Systems hitten 
identisch sein miissen, Unterschiede bis zu fast 4° zeigen. 

Das Krystallsystem der aufgewachsenen Leucite ist 
quadratisch. Die Leucitform, welche man bisher fir 
ein regulires Ikositetraéder ansah und Leucitoéder nannte 
(eine Bezeichnung, welche nun wohl nicht beibehalten 
werden kann), ist eine Combination eines Oktaéders mit 
einem Dioktaéder (s. Fig 2 Taf. II) *) 

Grundform 0 =(a:a:c), P 
Dioktaéder i= (1a:}a:c),4P2. 

Diese Formen stehen immer in einem fast voll- 
kommnen Gleichgewichte; untergeordnet erscheinen zu- 
weilen: 

erstes spitzes Oktaéder u==(1a: 04:6), 2Pa0 

erstes quadratisches Prisma m= (a: a: 00), oP. 

_ Andere Flachen scheinen beim Leucit niemals yorzu- 
kommen. Das Axenverhialtnifs, hergeleitet aus der Mes- 
sung der Seitenkante des Dioktaéders i: i= 133° 58’, 
wird durch folgende Zahlen ausgedriickt: 

a (Seitenaxe): c (Verticalaxe) = 1,8998: 1 oder 1 : 0,52637. 
1) In dieser Figur wurde dem Dioktaéder eine etwas grifsere Ausdeh- 
nung gegeben, als den Flaichen des Oktaéders, um auch dufser- 
lich den nicht reguliren Charakter mehr zur Anschauung zu bringen. 
Die Abweichung der Leucitform vom Ikositetraéder ist in den Zeich- 
nungen einfacher Krystalle kaum wahrnehmbar. Nur in einem Punkte 
ist die Verschiedenheit sehr deutlich: Bei dem Ikositetraéder in der 
konventionellen Stellung erscheint eine kiirzere oder hexaédrische 
Kante der Vorderseite fast vollkommen parallel und theilweise sich 


deckend mit einer solchen der Hinterseite (s. Fig. 1 Taf. 11), wihrend 
die wahre Leucitfigur (s.2 Taf. If) jene Kanten deutlich divergent 


zeigt. 


202 


Ware das System regulir, so miifste unser Fundamen- 
talwinkel = 131949’ und das Axenverbaltnifs der Grund- 
form ==2:1 seyn. Aus dem Axenverhaltnifs berechnen 
sich fir den Leucit folgende Winkel: 

Endkante von o== 130° 2’ 58” 
Seitenkante vono== 73 19 39 
Neigung der Oktaéderflache o zur Verticalaxe = 53° 20' 10’ 
i » Oktaéderkanteo , 62 14 22 
Endkante von u==118° 18’ 58” 
Seitenkante vonu== 92 56 34 
Neigung der Oktaéderflichew zur Verticalaxe = 43° 31’ 43” 
“ » Oktaéderkantew , = 53 20 103 


” 
Primare Endkante (X) von i, liegend unter 


der Oktaéderkante == 131° 23’ 16” 
Sekundare Endkante (Y) voni, liegend unter __ 
der Oktaéderfliche =146 9 28 
Neigung der Kante X zur Verticalaxe == 25 24.21 
* - me ae - meas 24 ie le 


_ Die Basis des Dioktaéders besitzt folgende ebene 
Winkel: 

126° 52' 12” liegend an den Enden der Seitenaxen, 

143 7 48 liegend zwischen den Seitenaxen. 

Diese Basis bietet begreiflicher Weise dieselben ebenen 
Winkel dar wie die drei durch die oktaédrischen Kanten 
des Ikositetraéders (a:2a:2a), 202 gelegten Schnitte. 
Es berechnen sich ferner folgende Kanten: 

o:t= 146° 37 4” 
u:o=149 9 28 
u:t=150 051 
:t== 150 49 41 
:0 =106 40 21 (gegentiberliegend in der Endecke) 
:¢== 119 10 19 (iiber w) 
:¢== 110 49 6 (gegeniiberliegend in der primiren 
Seitenecke) 
:¢== 121 39 22 (gegentiberliegend in der secundaren 
Seitenecke). 


SO OeS 


=. 


203 


Der Leucit, von welchem man bisher glaubte, dafs er 
niemals Zwillinge bilde, ist zur Zwillingsbildung in einem 
so hohen Grade geneigt, dafs es wahrscheinlich keinen 
einzigen einfachen Leucitkrystall giebt. 

Die Zwillingsbildung geschieht nach dem Gesetze: 
»Zwillingsebene ist eine Flache des ersten spitzen Okta- 
éders 2 Poo (u)*. Mit dieser Ebene sind die Krystalle auch 
verbunden. Die Zwillingsebene neigt sich gegen die Haupt- 
axe == 43° 31' 45", gegen eine der beiden Seitenaxen 
46° 28' 17”. 

Eine Zwillingsbildung parallel der Flache des ersten 
spitzen Oktaéders 2 Poo ist im quadratischen Systeme sehr 
ungewohnlich, ja wahrscheinlich bisher nicht beobachtet, 
indem die in diesem Systeme gewodhnliche Zwillingsver- 
wachsung nach einer Fliche des ersten stumpfen Okta- 
éders Poo erfolgt. Die Zwillingsverwachsungen des Leu- 
cits sind theils regelmafsige und schéne Verbindungen 
zweier Individuen (s. Fig. 3 Taf. IL), oder mehrerer In- 
dividuen mit mehr unregelmafsiger Begrinzung (s. Fig. 8 
Taf. II), theils polysynthetische Krystalle, bei welchen in 
einem Hauptindividuum zahlreiche Lamellen parallel den 
Flachen des ersten spitzen Oktaéders eingeschaltet sind 
(s. Fig. 1, 7, 9, 10, Taf. IJ). Ein solcher polysynthe- 
tischer Krystall, welchem Zwillingslamellen in vier Rich- 
tungen eingeschaltet sind, ist eigentlich als ein Fiinfling 
zu betrachten. 

Die Zwillingshildung des Leucits wiirde sich nicht so 
lange der Wahrnehmung entzogen haben, wenn sie nicht 
eine besondere Eigenthtimlichkeit besilse, verschieden von 
den Zwillingen fast aller andern Mineralien. Wahrend 
nimlich bei diesen das allgemeine Ansehen der Zwillinge 
sehr verschieden ist von demjenigen der einfachen Kry- 
stalle, indem zugleich eine unsymmetrische Ausdehnung, 
_ Verkiirzung oder Verlingerung, parallel der Drehungsaxe 
erfolgt, bleibt bei den Zwillingen des Leucits in ihrer 
mannichfachen Ausbildung das Gleichgewicht der Gestalt, 
das scheinbare Ikositetraéder, stets gewahrt. Fig. 3 Taf. II 


204 


wird eine deutliche Vorstellung des einfachsten Falls der 
Zwillingsbildung gewihren. Die Gruppe ist in einer sol- 
chen Stellung gezeichnet, dafs die Zwillings- und Ver- 
wachsungsebene, welche oben durch einspringende, unten 
durch ausspringende Kanten bezeichnet ist, die Lage der 
sog. Langsfliche besitzt, wahrend die Ebene der Vertical- 
axen beider Individuen der Querfliche entspricht. Diese 
Hauptaxen schliefsen den Winkel 87° 3' 26” ein, derselbe 
wird halbirt durch die Zwillingsebene. Der Anblick der 
Figur lehrt, dafs ein solcher Zwilling, wenn man die sehr 
stumpfen Winkel an der Grinze der Individuen iibersieht, 
leicht mit einem einfachen Krystall kann verwechselt 
werden. 

Je nach der Lage der Zwillingsebene kénnen sechs 
verschiedene Kanten an der Granze zum Vorschein kommen. 
Die Fig. 4, 5 und 6 Taf. II stellen die drei verschiedenen 
mdglichen Lagen der Beriihrungsebene dar, aus denen 
sich die sogleich zu erwadhnenden sechs Zwillingskanten 
ergeben. Jene drei Figuren sind gerade Projectionen auf 
eine Ebene parallel einer Flache des zweiten quadratischen 
Prismas. Die Zwillingsebene erscheint verkiirzt zu einer 
verticalen Linie. 

In Fig. 4 Taf. IL herrscht das eine Individ so sehr tiber 
das andere vor, dafs dies letztere nur eine aus zwei 
Flachen 0 und zwei i gebildete Ecke konstituirt. Die 
Zwillingskanten 1:0 oder 0:4 betragen hier 179° 8’ 37”; 
oben ein-, unten ausspringend. Der Winkel, unter welchem 
die Ranien i:¢ und 0:0 oder 0:0 und é:4 zusammen- 
stofsen, betragt 179° 24’ 43” 

Fig. 5 Taf. 11 zeigt zwar das eine Individ noch _iiber 
das andere vorherrschend, doch nicht mehr in gleicher 
Weise wie im ersten Fall. Das weniger entwickelte In- 
divid besitzt vier Flichen 0 und sechs Flacheni. In dieser 
Lage der Zwillingsebene begegnen sich die Flachen i: 0, 
o:¢ unter 175° 8’ 20", oben ein-, unten ausspringend. Die 
beiden Flachen ii, tiber welche die Granze in der Rich- 


205 


tung der unsymmetrischen Diagonale verlauft, fallen genau 
in Eine Ebene. Es ist dies eine Folge der Thatsache, 
dafs die Flaichen # und i parallele und natiirlich gleiche 
Combinationskanten bilden wiirden, wenn sie mit u, der 
Zwillingsebene, zum Durchschnitt kimen. Die ebenen 
Winkel zwischen den Kanten i:i und 0:0 in der Projec- 
tionsebene der Figur betrigt hier 174° 42’ 9”, 

Fig. 6 Taf. II stellt den dritten Fall dar, in welchem 
die Zwillingsebene den Krystall symmetrisch theilt. Es 
begegnen sich hier die Flichen 0: 0 unter 151° 28’ 44”, die 
7:7 am untern Ende unter 141’ 45'48”, wihrend die in © 


der Richtung einer symmetrischen Diagonale laufende 
Zwillingskante i:1 den Winkel 176° 39’ 36”, oben ein-, 
unten ausspringend bildet. Dieser Winkel miisste (gleich 
den andern Zwillingskanten), wenn die Leucitform ein 
Ikositetraéder wire, 180° betragen, weil eine Dodekaéder- 
flache rechtwinklig steht zu vier Ikositetraéderflachen. 
An eines der Individuen der Gruppe Fig. 3 Taf. II 
fiigt sich nicht selten ein drittes Individ an, und zwar 
meist in der Weise, dafs die Hauptaxe dieses letzteren 
nicht in der Ebene liegt, welche durch die Hauptaxen 
der beiden ersten Individuen bestimmt ist. Indem nun - 
das zweite und dritte Individ, welche mit dem ersten 
zwillingsverwachsen sind, auch mit einander zur Bertthrung 
kommen, kénnen noch andere stumpfe aus- oder ein- 
springende Kanten entstehen als die drei oben ange- 
gebenen. Die Granzen der zu einer solchen Gruppe ver- 
bundenen Individuen werden in letzterem Falle nicht 
immer durch wohlgebildete Zwillingskanten, sondern durch 
Knickungen bezeichnet. Dadurch wird es zuweilen fast un- 
modglich, die Gruppe in ihre einzelnen Theile aufzulésen, wie 
spiter an einem Beispiel gezeigt wird. Jetzt erst, nachdem 
wir die Zwillingsbildung des Leucits kennen gelernt haben, 
wird es uns méglich seyn, den_polysynthetischen Krystall 
(Fig. 1 Taf. 11) vollkommen zu verstehen. Derselbe ist, 
wie bereits oben angedeutet, als ein Fiinfling aufzufassen, 


206 


indem nimlich in den herrschenden Krystall nach vier 
verschiedenen Richtungen, entsprechend den Flachen des 
ersten spitzen Oktaéders, Zwillingslamellen eingeschaltet 
sind. In Bezug auf die Zahl der Streifenrichtungen leuchtet 
nun ein, dafs auf den Oktaéderflachen o héchstens drei, 
auf den Dioktaéderflichen nur zwei erscheinen kénnen. 
Von jenen vier Ebenen der Zwillingslamellen schneiden 
nimlich zwei die Oktaéderfliche in parallelen Linien, er- 
scheinen demnach nur als Ein Streifensystem. Die Diok- 
taéderflache wird von zwei Lamellensystemen gleichfalls 
in parallelen Linien geschnitten, es entsteht eine Streifung 
parallel der fast symmetrischen Flachendiagonale. Das 
dritte System erzeugt eine Streifung parallel der Com- 
binationskante 0:%. Das vierte Streifensystem kann nicht 
zur Erscheinung kommen, weil die betreffenden Flachen 
des Hauptkrystalls und der Lamelle vollkommen ins Ni- 
veau fallen. Es erklart sich jetzt, wefshalb gewisse Linien- 
systeme auf einer Flache 7 nicht fortsetzen auf eine be- 
nachbarte 7, sondern an der Kante plétzlich enden. Die 
Streifen z. B. auf i?, welche von # hertiberkommen, ver- 
schwinden an der Kante @?:%° und kénnen auf é® nicht 
fortsetzen. Auch ist es klar, dafs auf den Flachen i keine 
Streifen weder parallel den secundaren noch den primaren 
Endkanten auftreten kénnen. Es folgt Alles aus der Lage 
der vier Flaichen wu zu den Flachen der Grundform und 
des Dioktaéders, 

Von der Ausbildung der Leucitkrystalle legen folgende 


Messungen Zeugnifs ab: 


Krystall 1. 0': 0? = 130° 6’ (ber. 130° 3’) 
01.0 0" == 129705 
2:4 =133 58 Fundamentalwinkel 
20° =134 0 
334? == 133-55. 


a 

20 == 131 24 (ber. 131° 23’) 
248 == 131 23 

a: = 146 8 (ber. 146° 92’) 
ret 146i 


207 


Krystall 1. é&: ¢® = 146° 10’ 

i? :47 = 110 47 (ber. 110° 49’) 
Krystall 2. i1:4° = 133 59 

#24 == 131 23} 

t= 'I31/23 

':@=146 6 

®:44*=146 9 

2 34 = 146 13 

o':4! == 146 37 (ber. 146° 37’) 

o':42 = 146 37 

o':# = 119 13 (ber. 119° 10%) 

s124° == 98 AG) (ber. 98° 4775) 
Krystall 3, #2: 4°. == 131-23 

a:#=—=146 6 

603t* c= 1467-92 

o':i' = 146 38 


od == 146 5B5S 

Am Krystall 1 konnte aufserdem die Zwillingskante 
o:% zwei Mal gemessen werden = 175°8' und 175° 11’ 
(ber. 175° 83’). Die vorstehenden. Messungen beweisen 
wohl zum Gentige, das wenigstens zuweilen die Leucite 
mit héchster Regelmafsigkeit ausgebildet sind. Die drei 
gemessenen Krystalle, deren Flachen von vorziiglicher 
Beschaffenheit, waren aus Einer Druse eines Kalkaus- 
wiirflings gebrochen. Alle in Drusen aufgewachsenen 
Leucite gehéren unzweifelhaft gleich jenen drei gemessenen 
Krystallen dem quadratischen Systeme an. Die stumpfen 
Zwillingskanten sind fast an jedem solchen Krystalle, 
wenn man einmal darauf aufmerksam geworden, mit Leich- 
tigkeit wahrzunehmen. Zwillinge von der regelma{sigen 
Ausbildung der Fig. 3 Taf. II sind gar nicht selten: ich 
verdanke solche der giitigen Mittheilung der HH. Rose 
und Scacchi. Nicht alle aufgewachsenen Leucite scheinen 
genau dieselben Winkel zu besitzen noch auch eine gleiche 
Constanz derselben, wie die oben angefiihrten. Die Ur- 
sache solcher Abweichungen liegt, zum Theil wenigstens, 


in der vielfach sich wiederholenden Zwillingsbildung, 


208 


welche die Deutung und Unterscheidung der Flachen o 
und i oft sehr erschwert, zuweilen sogar unméglich macht. 
Man erwige nur, dafs an ein erstes Individuum sich vier 
Nebenindividuen anschliefsen kénnen, dafs jedes dieser 
letzteren wieder drei neue Stellungen, gleichsam von In- 
dividuen dritter Ordnung, erméglicht, dafs endlich diese 
zahlreichen Krystalltheile von derselben, in der aufsern Er- 
scheinung einfachen Leucitform umschlossen werden, an 
deren Oberfliche man nur durch Beobachtung der aus- 
und einspringenden Kanten, oder Knickungen resp. Run- 
dungen von Flachen die einzelnen Individuen erkennen 
kann. 

Was die eingewachsenen Leucite betrifft, so gestatten 
diese keine genauen Messungen, und so war es mir nicht 
modglich, fir diese die Verschiedenheit der Winkel, ent- 
sprechend dem quadratischen Charakter des Systems, zu 
konstatiren. Die vom Vesuv bei verschiedenen Eruptionen 
1822, 45, 47 usw. ausgeschleuderten Krystalle zeigen zwar 
zuweilen glinzende Flachen; ihre Reflexbilder sind indefs 
fast immer verwaschen oder mehrfach. Sehr hiaufig be- 
merkt man stumpfe aus- und einspringende Kanten, zum 
Beweise dafs auch diese Krystalle ahnlich den aufgewach- 
senen gebildet sind. In der That scheinen die urspriing- 
lich eingewachsenen Krystalle in hohem Grade polysyn- 
thetischen Baues zu seyn. 

Angesichts der unerwarteten Thatsache, dafs ein Mine- 
ral, welches bisher als eines der ausgezeichnetsten Bei- 
spiele des regularen Systems galt, jetzt als ein quadratisches 
betrachtet werden mufs, schien mir der Nachweis der 
chemischen Zusammensetzung von Krystallen aus der- 
selben Druse, welche auch das Material zu obigen Mes- 
sungen geliefert hatte, dringend geboten. Zu der friher 
schon ausgesprochenen Vermuthung, dafs es einen Natron- 
leucit gibe, gesellte sich in Bezug auf unsere Krystalle 
der Gedanke, ob vielleicht bei den aufgewachsenen Leu- 
citen ein Gehalt an Natron die Abweichung vom regu- 
laren Systeme bedinge, wie etwa der Albit bei abnlicher 


209 
Formel sich auch vom Orthoklas unterscheidet. Diese 
Vermuthung erheischte eine bestimmte Antwort, bevor 
die Frage nach dem Krystallsystem des Leucits als de- 
finitiv entschieden gelten konnte. 

Krystalle, entnommen derselben Druse wie die ge- 
messenen, ergaben mir folgendes Resultat (angewandte 
Menge = 0,927 Gr.): 

Spec. Gew. 2,479 (bei 23° C.) 
Kieselsaiure 55,21 Ox. 29,44 


Thonerde 23,70 11,07 

Kalk 0,43 0,12.) 

Kali 19,83 3,37 )3,80 

Natron 1,21 0,31 ? 
100,38. 


Sauerstoffproportion 3,80: 11,07: 29,44 = 1,03 : 3 : 7,96, 
also sehr nahe = 1:3:8; entsprechend der bisher allge- 
mein fir den Leucit angenommenen Formel K, O, Al, O,, 
48iO, oder K, Al, Si,O,,, welche verlangt: Kieselsdure 
54,92; Thonerde 23,52; Kali 21,56. 

Das feine Pulver des Minerals war durch Chlorwasser- 
stoffsiure vollkommen zersetzbar. Obige Analyse beweist 
demnach, dafs die aufgewachsenen, dem quadratischen 
Systeme angehdérigen Leucite keine andere als die normale 
Mischung besitzen, und es unterliegt deshalb wohl kaum 
einem Zweifel, dafs auch die eingewachsenen, einer ge- 
nauen Messung nicht fahigen Krystalle quadratisch kry- 
stallisiren. 

Mit der neuen krystallographischen Bestimmung des 
Leucits steht nun auch das optische Verhalten dieses 
Minerals mehr im Einklange, als es bei der bisherigen 
Annahme einer reguléren Krystallisation der Fall war. 
Aus der Untersuchung, welche wir Hrn. Des Cloizeaux 

-verdanken (Nouv. recherches s. l. propriétés optiques des 
cristaux, 1867, S. 3— 5) folgt, dafs der Leucit im polari- 
sirten Lichte sich keineswegs wie ein regulirer Koérper 
verhalt. Des Cloizeaux sagt: ,Die Erscheimungen, 


Poggendorff’s Ann. Erganzungsbd. VI. 14 


210 


welche man bei polarisirtem Lichte wahrnimmt, sind 
wesentlich yerschieden und wechseln je nach der Platte, © 
welche man der Priifung unterwirft und nach der Rich- 
tung, in welcher die Platte aus dem Krystall geschnitten 
ist*. Des Cloizeaux erwahnt auch die zahlreichen 
Streifen, welche im polarisirten Lichte erscheinen, und es 
entging seinem Scharfsinn nicht, dafs diese Streifen ,ow 
fissures“ in der Ebene einer Dodekaéderfliche liegen. 
Hatte ihm nicht, gleich allen Fachgenossen, der regulire 
Charakter unseres Minerals als tiber jeden Zweifel erhaben 
gegolten, so wiirde er gewils jene Streifen als Zwillings- 
lamellen gedeutet und sogleich den wahren Charakter des 
Systems erkannt haben. Allen, welche mit Hilfe des 
polarisirenden Mikroskops diinne Platten von Leucitge- 
steinen untersucht haben, sind die eigenthiimlichen Streifen 
der Leucite wohlbekannt. Sie sind eine Folge derselben 
Zwillingsbildung, welcher oben bei den aufgewachsenen 
Krystallen beschrieben wurde '). 

Die Krystallisation des Leucits kann nun als eine der 
eigenthiimlichsten unter allen Mineralien gelten. Obgleich 


1) Ueber die Streifen, welche der Leucit im polarisirten Lichte zeigt, 
hat Hr. Prof. Zirkel ausfiihrliche und genaue Mittheilungen ge- 
macht (s. Zeitsch. d. deutsch, geol. Ges. Bd. XX, 147— 151; 1868). 
»osehr viele, zumal die gréfseren Leucitdurchschnitte, sagt Zirkel, 
bieten deutliche Polarisationsphinomene dar. Dieselben bestehen 
darin, dafs in dem dunkel werdenden Leucitdurchsehnitt ein oder 
mehrere Systeme von parallelen Streifen zum Vorschein kommen, 
dafs zuweilen selbst der ganze Leucitdurchschnitt aus abwechselnd 
dunklen und lichten Linien besteht usw. Die Streifen erreichen mit- 
unter eine ungemeine Diinne und Zartheit, es giebt solche deren 
Dicke weniger als 0,002 Mm. betragt. Nicht alle Leucite zeigen jene 
Erscheinung. Dicht neben gestreiften Durchschnitten sieht man andere, 
welche bei gekreuzten Nicols ganzlich dunkel werden“. ,,Den Streifen 
entspricht eine sehr feine mikrolamellare Structur des Leucits“. 
Zirkel wirft dann am Schlusse seiner verdienstvollen Untersuchung 
iiber die mikroskopische Structur der Leucite — indem er an eine 
ahnliche Ansicht Marbachs (Diese Ann. Bd. 94 S. 42) erinnert — 
die Frage auf: ,,Ware es nicht moglich, dafs in den Leuciten die 
polarisirenden Lamellen einem mit regularem Kalileucit verwachsenen 
doppeltbrechenden Natronleucit angehéren?* 


Sag 


—. es i Oy Saves my of Aelesed 


211 
nimlich die Zwillingsbildung und die Winkelverschieden- 


heiten denselben unbedingt vom reguliren Systeme aus- 
schliessen, so nihert er sich diesem letztern dennoch wieder 
durch sein Pseudo-Ikositetraéder, der ausschliefslich herr- 
schenden Combination des Oktaéders mit dem Dioktaéder 
4P2. Dieser dem Reguliren sich nihernde Charakter des 
Leucits bestitigt sich auch darin, dafs untergeordnet sowohl 
die Flachen des ersten spitzen Oktaéders als auch die- 
jenigen des ersten Prisma’s hinzutreten. Eine hiermit ver- 
gleichbare Hinneigung eines Krystallsystems zu einem 
andern mit mehr symmetrischem Charakter findet sich 
bekanntlich mehrfach bei rhombischen Mineralien; wenn 
namlich das Verhaltnifs der Horizontalaxen sich den Werthen 
1,732 : 1 (Makroaxe zur Brachyaxe) nihert, oder, mit andern 
Worten, der Winkel der Basis nahe 120° betrigt. Wie das 
verticale rhombische Prisma durch das Brachypinakoid zu 
einem scheinbaren hexagonalen Prisma erginzt wird, so 
bildet die Combination des Oktaéders P mit einem Brachy- 


doma 2P ein Psendodihexaéder. Die Beispiele dieser 
rhombischen Systeme und des Leucits zeigen demnach, 
dafs, wenn das Axenverhiltnifs eines Oktaéders von der 
Art ist, dafs durch Combination mit einer andern Form 
eine Gestalt entstehen kann, welche in Bezug auf ihre 
Winkel einer Grundform eines mehr symmetrischen Systems 
nahe kommt, so nimmt jene Combination in ihrem Auf- 
treten den Charakter einer einfachen Form an. Freilich 
kénnen wir beim Leucit die Ursache des stets herrschen- 
den Pseudo-Ikositetraéders nicht allein in der Anniherung 
des Polkantenwinkels der Grundform an den Werth 
131° 49’ (Winkel des Ikositetraéders) erkennen; denn dann 
kénnten wir noch bei andern quadratischen Mineralien 
das Vorherrschen einer Leucitform erwarten. Der Vesuvian 
z. B., mit der Polkante 129° 20', kénnte gleichfalls eine 
dem reguliren Ikositetraéder verwandte Form darbieten. 
Unter den zahlreichen Combinationsformen des Vesuvians 
findet sich auch das Dioktaéder Ga:1a:c), 4P2, welches 


im Allgemeinen nicht hautig beobachtet wird. Niemals 
14* 


212 


hat man aber beim Vesuvian diese, dem Ikositetraéder ver- 
wandte Combination als herrschende Form gesehen. Es _ 
mufs demnach dem Leucit eine besondere Hinneigung zum 
regularen ‘System innewohnen. 

Es gesellt sich nun der Leucit zu jener ausgezeichneten 
Reihe quadratischer Mineralien, welche fiir den Vesuv so 
charakteristisch sind: Zirkon, Humboldtilith, Mejonit, Miz- 
zonit, Sarkolith und Vesuvian. 


Nachdem Obiges geschrieben (s. Monatsber. d. K, Ak. 
zu Berlin, 1. Aug. 72), erhielt ich durch die Giite der HH. 
G. Rose, Scacchi, Ewald und Hessenberg mehrere 
ausgezeichnete Krystalle, deren Untersuchung unsere Kennt- 
nifs der Leucitkrystallisation zu férdern geeignet schien. 
Hrn. Scacchi verdanke ich aufserdem eine Sammlung 
jener merkwiirdigen vesuvischen Auswiirflinge (der Erup- 
tion vom 26. April 1872), welche neugebildete Leucite 
zeigen. Auf diese, in zerstérter alter leucitischer Lava 
durch Sublimation neugebildeten Leucite griindet Hr. 
Scacchi vorzugsweise seine Ansicht, dafs dies Mineral 
ein polysymmetrischer Kérper sey (etwa vergleichbar dem 
schwefelsauren Kali) und sowohl im quadratischen als 
auch im reguliéren System krystallisiren kénne. An die 
Untersuchung der mir anvertrauten Krystalle werden sich 
deshalb Mittheilungen tiber die neugebildeten Leucite so- 
wie eine Discussion der Scacchi’schen Ansicht kniipfen, 

Vig. 7 Taf. II ist ein Portrait des Ewald’schen Kry- 
stalls. Die meisten Flachen erlauben genauste Messungen. 
Als ich frither in den Fig. 4, 5, 6, Taf. II die dreifache 
Modification in der Ausdehnung der Zwillingsindividuen 
darlegte, kannte ich nur Krystalle wie Fig. 3 Taf. II. Der 
Krystall des Hrn. Ewald ist nun eine Bestatigung der 
Fig. 4 Taf. II. Das herrschende Individ ist in gerader 
Projection auf eine Ebene des (nicht vorkommenden) 
zweiten Prismas gezeichnet. Diesem Krystall ist ein 
Zwillingsstiick angefiigt, gleich einer aus den Flichen o 


213 


und i gebildeten vierseitigen Pyramide, genau wie die 
Fig. 4 Taf. II es verlangt. Aufserdem ist dem Hauptindivid 
eine breite Zwillingslamelle eingeschaltet, welche ihrer Stel- 
lung nach demselben krystallographischen Individ angehért 
wie das vordere pyramidale Stiick. Die stumpfen Kanten. 
sind mit gré{ster Deutlichkeit wahrzunehmen — aus- und 
einspringend; in den Figuren mita odere bezeichnet — genau 
wie die obigen Voraussetzungen es erheischen. Die Zwil- 
lingslamelle tragt selbst wieder feine Streifen, welche dem- 
nach dieselbe Stellung besitzen wie das Hauptindivid. Man 
bemerke, dafs die Streifen und die Zwillingsgrinze der 
Flache i* nicht tibertreten auf #°, was am Original auf das 
Deutlichste wahrnehmbar ist. Es liegen nimlich die ent- 
- sprechenden Flachen i beider Individuen auf der Fliache # 
vollkommen im Niveau; entsprechend der unsymmetrischen 
Diagonale in Fig. 5 Taf. II. Die Streifen auf i? gehéren einem 
dritten Individ an, dessen Zwillingsebene die obere (fast 
symmetrische) Ecke #? i* 00 abstumpfen wiirde. An diesem 
Zwillingskrystall wurden folgende Kanten gemessen: 
#245, o'==. 1339 58° (ber. 133° 58’) 


#5 ato) aes 134 2) 5 
24 == 133 57 ks 
Hie) 3184513 z 
@:i =131 14 (ber. 131° 232) 
si) 2==13 16 20 ps 
*:47 .<= 131 23 a 
40 8) pee 131-23 a4 
#:i5 =146 9} (ber. 146° 92’) 
M242 = 14610 a 
a = 146 43 24 


= 146 37 * 

=130 3 (ber. 130° 3’) 

= 179 14 (ber. 179° 8}') einspr. 
== 179 =< Xs 

=179 .7) ausspr. , 


S 
or) 


Esse 
a 


= 
METS IS |e le. 6 


s. 
_ 
wo 


0: 


1) Diese Flachen gehéren der Hinterseite an und granzen an 1 eandte. 


214 


Wenn wir, wie es bei diesem ausgezeichneten Krystall 
der Fall ist, nicht nur die Kanten des einfachen Individs, 
sondern auch die tiberaus stumpfen, dem blofsen Auge 
kaum mehr sichtbaren Zwillingskanten, parallel der fast 
symmetrischen Diagonale, mit den berechneten Winkeln 
sehr nahe oder vollkommen tibereinstimmend sehen, so 
miissen wir den Gedanken an zufallige Knickungen der 
Flachen und dergl. aufgeben und kénnen nur die Stabilitat 
der Flachen bewundern. 

Hessenberg’s Krystall ist ein Zwilling, dessen beide 
Individuen fast genau im Gleichgewicht stehen, entsprechend 
Fig. 6 Taf. II (welche Zeichnung eine mir damals — Mo- 
natsber. d. Ak. — noch nicht vorliegende Modification dar- 
stellen sollte). Der Krystall ist mit demjenigen Ende frei 
ausgebildet, an welchem die ii sich begegnen; gerundet 


und abgebrochen hingegen an demjenigen — in der Fig. 6 
Taf. Il dem obern — Ende, an welchem die 0 0 erscheinen 


miissen. Es ist tiberhaupt eine seltsame Higenthimlichkeit 
des Leucits, dafs er seine Oktaéderflachen zu verbergen 
und die Dioktaéderflachen i dem Beschauer zuzukehren’ 
strebt. In Folge defs hat man ziemlich selten Gelegenheit, 
die Kanten der Grundform zu messen, wie bereits obige 
Daten verrathen. Es gilt dies sowohl fiir die Zwillinge 
als auch fiir die mehr einfachen Krystalle. In Folge dieser 
Thatsache gelangte ich erst auf einem Umwege zur rich- 
tigen Erkenntnifs des Systems, welches ich zuerst fiir 
rhombisch hielt. Bei den aufgewachsenen Krystallen sto{st 
man namlich vorzugsweise auf solehe, welche eine primare 
Seitenecke des Dioktaéders als Scheitel ausgebildet zeigen. 
So nahm ich die Form ftir rhombisch und fand das Ver- 
haltnifs der supponirten Brachyaxe zur Verticalaxe genau 
wie 2:1, welche Relation mich erst zur Erkennung des 
quadratischen Systems fiihrte. 

Der Hessenberg’sche Krystall erscheint zwar dem 
blofsen Auge tadellos. Das Fernrohrgoniometer la(st in- 
dels die Reflexe etwas verwaschen erscheinen, so dals die 
Messungen nicht von gleichem Werthe wie die des E wald’- 


215 


schen Krystalls sind. An jedem der beiden zum Zwillinge 
verbundenen Individuen wurden zunichst zwei Seitenkanten 
des Dioktaéders bestimmt: 

a1: = 133° 50’ (ber. 133° 58’) 


i: i* = 133 53 : 
a: = 133 47 . 
i: i = 133 56. ‘ 


Die Messungen zweier Dioktaéder-Endkanten an jedem 
Individ ergaben: 
i: 4° = 131° 31’ (ber. 131° 231) 


PSE 15188 
#:i*==131 40 (circa). , 


Die Zwillingskanten, welche in der Richtung einer 
symmetrischen Diagonale verlaufen (Fig. 6 Taf. 11), wurden 
bestimmt: 

t:4==177°4' (ber. 176° 39!) ausspr. 
i:t= 177 0 * “id einspr. 


Wahrend demnach die Messungen fiir die Seitenkanten 
von é einen zu kleinen Werth ergaben, sind die primaren 
Endkanten von i zu grofs. Die Differenz zwischen beiden 
Kanten, niamlich den Seiten- und den Endkanten, ist 
weniger bedeutend als unser Axenverhiltnifs es verlangt, 
oder — mit andern Worten — die Combination 07% dieses 
Leucitkrystalls nahert sich etwas mehr dem reguliren 
Ikositetraéder als die typischen Krystalle. 

Fig. 8 Taf. II stellt einen Drilling dar, welchen mir 
G. Rose anvertraute. Aufser den gewohnlichen Flachen 
kommen an demselben die seltenen Flachen des ersten spitzen 
Oktaéders w und des quadratischen Prismas m vor. In Folge 
der Zwillingsbildung liegen m und w neben einander, fast 
in gleichem Niveau. Durch die rémischen Zahlen I, I, III 
sind die drei Individuen bezeichnet, aus denen das schein- 
bare Ikositetraéder sich zusammensetzt. Die Zwillings- 
ebene der beiden Individuen I und II ist in unserer Gruppe 


216. 


auch als Krystallfliche « vorhanden. Die Stellung dieser 
beiden Individuen ist genau dieselbe wie beim Zwilling 
(Fig. 7 Taf. I) diejenige des herrschenden Individs zur 


eingeschalteten Zwillingslamelle. é° und é fallen vollkommen 


ins Niveau, daher die Grinze, nachdem sie die Flachen 
m und u geschieden, erlischt. Die Individuen II und Hil 


haben zur Zwillingsebene die, gleichfalls als Krystallflache 
auftretende, wu. Es folgt aus dem Gesagten, das I und II 
zwar in Zwillingsstellung sich befinden zum Individuum II, 
nicht aber zu einander. Die Flache «’ ist also gemein- 
sam den Individuen I und II, und die einspringende Kante, 
welche die genannte Flache von 0! scheidet, ist eine wahre 


Zwillingskante; nicht so aber die Kante zwischen o! und i. 
Diese ist ,unregelmalsig®. 
Krystalle wie Fig. 8 Taf. II bieten nun den Schliissel 
zum Versténdnifs der polysynthetischen Verwachsungen 
dar, welche begreiflicherweise, wenn die Zahi der ver- 
bundenen Individuen gréfser ist, bald unentwirrbar werden. 
Folgende-Messungen geben Auskunft tiber die Bildung 
unseres Drillings. 
a: ? = 133° 34) (ber. 133° 58’) 
e 4 == 19330 


a, 
O30 = 133 25 “ 

v':0% == 131 46. (ber. 131° 232’) 
ta Lol at 


i: a= 131 40 ; 
o*:0°=130 1 (ber. 130° 3’) 
(ein 2. Bild = 130 58) 
®:0° = 146 14 (ber. 146° 93’) 


it : i? = 146 30 circa 


» 


®:i7 = 145 54 - 

ot:t' == 146 17 (ber. 146° 37’) 
0:47 = 146 11 ‘ 

0:4 = 146 46 


we % 


217 
o*:0? =150 16 (ber. 151° 182’) 


®:u =109 14 (ber. 109° 7’) 
#®:01=176 25 (ber. 175° 82) 
it: 03 =176 23 


7:0? = 175 54 P 


7:0! = 176 2 : 


Bei diesem Krystall macht sich eine noch gréfsere Ab- 
weichung geltend wie bei demjenigen Hessenberg’s, und 
zwar in demselben Sinne, so dafs die Differenz zwischen der 
Seitenkante und der primdren Endkante des Dioktaéders 
geringer ist als die Axenverhiltnisse es erheischen. Denken 
wir uns in der Gruppe Fig. 8 Taf. IL das Individ IJ mehr 
ausgedehnt, soda(s simmtliche vier Flachen 0 zum Vorschein 
kommen, so erhalten wir das Bild eines andern ausge- 
zeichneten Krystalls der Berliner Sammlung, des einzigen, 
an welchem ich simmtliche vier Oktaéder-Endkanten messen 
konnte = 130° 10’, 130° 4’, 130° 10’, 130° 8’, demnach in 
naher Uebereinstimmung mit dem berechneten Werthe 
130° 8’ und zum erneuten Beweise der quadratischen Kry- 
stallisation des Leucits. Zwei Combinationskanten 0: i 
desselben Individs ergaben die Werthe 146°35', 146° 29’ 
(ber. 146° 37’); eine Dioktaéder-Endkante i:4 == 131° 12’ 
(ber. 131° 231). Die einspringenden Zwillingskanten 0: % 
messen = 175° 44’ und 175° 53’ (ber. 175° 83’). Auch hier 
weichen, wie bei dem vorigen Krystall, die Zwillingskanten 
besonders von dem Werthe der Normalgestalt ab. Sie 
sind stumpfer. Héchst wahrscheinlich liegt die Ursache 
in dem polysynthetischen Bau der Gruppe, vermége dessen 
dieselbe sich allmiélig scheinbar der Idealgestalt, dem 
Tkositetraéder, nahert. 

Aus dem oben iiber die Zwillingsbildung unter Hin- 
weis auf Fig. 1 Taf. I Gesagten geht hervor, dafs die 
* Streifen auf den Dioktaéderflichen weder den primiren 
noch den secundéren Endkanten parallel gehen kénnen, 
sondern entweder der Combinationskante 0:% oder der- 


218 


jenigen u:% (der fast symmetrischen Diagonale ent- 
sprechend) parallel sein miissen. Desgleichen wurde nach- 
gewiesen, dafs auf den Oktaéderflachen die Zwillings- 
streifen nicht parallel der Kante 0:u (oder der symme- 
trischen Diagonale) sondern stets nur parallel einer Com- 
binationskante 0:4 seyn kénnen. 

Wenn sich nun nichtsdestoweniger Krystalle finden, 
deren Flaichen 0 gestreift sind entsprechend der symme- 
trischen Diagonale, oder deren Dioktaéderflachen Zwillings- 
kanten parallel einer secundiren Endkante tragen —, wenn 
zugleich solche Krystalle vielfach abweichende, dem regu- 
laren Ikositetraéder mehr genaherte Winkel besitzen, so 
kénnte man leicht verzweifeln, den durch ein solches 
Wirrnifs leitenden Faden zu fmden und zu dem Glauben 
verleitet werden, es existirte neben dem quadratischen 
Leucit noch eine zweite Varietét von chemisch gleicher 
Zusammensetzung, welcher sehr nahe oder genau die 
Gestalt des regularen Ikositetraéders zukomme. In der 
That waren mir Zwillingsgranzen, welche in der Ebene 
einer Flache des quadratischen Prisma’s m zu liegen schienen 
(s. Fig. 9 Taf. ID, anfangs unerklarlich. Indefs schon der 
friiher besprochene Drilling Fig. 8 Taf. II zeigte auf der 
Flache i’ eine einspringende Kante parallel der secundaren 
Endkante i': 7%’, und ist wohl geeignet, auch das Verstand- 
nifs komplicirterer Falle anzubahnen. : 

Man erinnere sich, dafs bei mehrfacher Zwillingsver- 
wachsung, wenn dieselbe aus ein und demselben Gesetze 
hervorgegangen ist, die verschiedenen Individuen zweiter 
oder dritter Ordnung mit einander in Berithrung kommen, 
sich durchwachsen und Kanten bilden kénnen; dafs dies 
aber nicht statt findet, wenn die polysynthetische Ver- 
wachsung eine Folge verschiedener Gesetze ist. Als Bei- 
spiel des ersten Falls kann der Kalkspath, des zwéiten 
der Anorthit geélten. Da nun den Verwachsungen des 
Leucits nur Ein Gesetz zu Grunde liegt, so kénnen sich 
mit dem primiren Individ nicht nur die vier Zwillings- 
individuen erster Ordnung in Kanten verbinden, sondern 


, 


219 


auch diese unter einander, sowie die Zwillingsindividuen 
zweiter Ordnung mit dem primiren Individ, sowie mit 
allen erster Ordnung u. s. f. So entstehen unter dem 
tiuschenden Schein einer einfachen Form Krystallaggre- 
gate, deren kleinste Theile fast zahllosen Stellungen ange- 
héren. Die schliefslich entstehenden Kanten der kom- 
plexen Form, welche aber nichts weniger als eine wahre 
Krystallgestalt ist, kénnen natirlich nicht mit den nor- 
malen Werthen iibereinstimmen, sondern nahern sich, in- 
dem die Reflexe theils verwaschen wegen Flachenkriimmung 
sich zeigen, theils doppelt in Folge von Knickung, den 
Kanten des reguliren Ikositetraéders. Solcher Art sind 
wahrscheinlich die eingewachsenen, sowie die vom Vesuv 
bei verschiedenen Eruptionen ausgeworfenen Krystalle. 
Fig. 9 Taf. II stellt emen wenig tiber 1 Mm. grofsen, 
gleichfalls urspriinglich aufgewachsenen Krystall*) dar, wel- 
cher zwei ausspringende, sich durchschneidende Zwillings- 
kanten tragt. Die untere Halfte des Krystalls ist ver- 
brochen. Ueber die Orientirung des herrschenden Indi- 
vids I belehren folgende Messungen: 

i' : ? = 133° 40’ (ber. 133° 58’) . i! : of == 146° 37’ (146° 87) 
0?:04=130 5i(ber. 130 3).#:0' = 146 38. 4 

Die Stellung des Individs I ist demnach genau gleich 
derjenigen des Individs I in der Gruppe Fig. 8 Taf. II. 
Auch iiber die Stellung des Krystallstiicks U1 kann kein 
Zweifel seyn, da gemessen wurde 

a 20% = 131° 202 (ber. 131° 233). 

Das Individ II der Fig. 9 Taf. II steht demnach genau 
wie das entsprechende der Gruppe 8, mit dem einzigen 
Unterschied, dafs es in 9 mehr zuriickgedrangt ist. Die 
Aehnlichkeit des Baues tritt auch darin hervor, dals wir 
die ausspringende Zwillingskante wiederum erheblich zu 
stumpf finden : 

6724! == 176" 37" (ber. 175° 37’). 

Wie aber erklirt sich die zweite sehr stumpfe aus- 
springende Zwillingskante, in der Figur durch eine feinere 
gestrichelt-punktirte Grinze bezeichnet? Fassen wir Zu- 
1) Aus der neapolitanischen Sammlung. 


220 
nichst dicjenigen Theile der Linie ins Auge, welche (in 
Einer Ebene liegend) scheiden # und 0? sowie #':0', so 


haben wir hier genau den Fall der Fig. 4 Taf. I und 
des Ewald’schen Krystalls Fig. 7 Taf. II. Es wurde 
nimlich gemessen é!:0'==179° 1’ ausspr. (ber. 179" 82). 


Einen unmittelbaren Zusammenhang der beiden in Rede 
stehenden Theile der Zwillingsgrinze kann man_ nicht 
wahrnehmen, weil die Unterseite des Krystalls fehlt. Zu 
dem Individuum II stehen also die beiden Individuen I 
und III in Zwillingsstellung. Machen wir uns nun die 
gegenseitige Stellung der letzteren beiden Individuen klar, 
so ergibt sich, dafs sie eine nur wenig verschiedene ist. 
Es wird dies defo, wenn wir uns an den Zwilling 
Fig. 3 Taf. Il noch ein drittes Individ angefiigt denken, 
dessen Hauptaxe in der Ebene der Hauptaxen der beiden 
erstern liegt. Diese drei Individuen haben nun eine 
Nebenaxe gemeinschafilich, wihrend die Hauptaxen Winkel 
von 87° 3' 26” einschliefsen, sodafs der Winkel, welchen 
die Hauptaxen der beiden dufsern Individuen einschhefsen, 
5° 53' 8” betragt. Diese sich wiederholenden Zwillings- 
verwachsungen, bei welchen die Hauptaxen entweder in 
Kiner Ebene bleiben — kreisférmige Verwachsungen —, 
oder ihre Lage im Raume wechseln, sind ja beim Zinn- 
stein und Rutil allbekannt.. Kehren wir wieder zuriick 
zu den IndividuenI und III der Gruppe Fig. 9 Taf. II, 
so haben dieselben genau die eben angedeutete Stellung 
zweier dufsern Individuen. Eine Nebenaxe, die in der 
Ebene des Papiers liegende Linie xy, ist ihnen gemeinsam, 
die Hauptaxen bilden den angegebenen Winkel, und zwar 
liegt die Axe von I in der Zeichnungsebene, wihrend 
diejenige von IJ im Sinne der Kante #:% gesenkt ist. 
Am Krystall Fig. 9 Taf. II konnten folgende Kanten ge- 
messen werden: 

0” : © = 146° 23’ (ber. 146° am) 

0” _ = 146 16 5 

7:4 = 133 5 (ber. 133° 58’) 


221 
i': i = 133°15' (ber. 133° 58’) 
®:P= 145 22 


#*:i?== 178 44 ausspr. 
7:2=178 42. , 


Der nach unten gewandte Theil des Krystalls mit den 
Flachen 1', i*, 0’, o verrath in deutlichster Weise seine 
unregelmafsige Zusammensetzung, indem die Flichen aus 
einzelnen, durch unregelmifsige Furchen getrennten, nicht 
genau einspiegelnden Facetten bestehen. Auch die Strei- 
fung (vergl. die Figur) beweist die Polysynthesie des Kry- 
stalls, indem sie an den stumpfen ausspringenden Kanten 
beginnend oder endend beweist, dafs hier Grinzen ver- 
schiedener Individuen vorliegen. Wenngleich die Deutung 
der einzelnen Flachentheile, ob 0, ob i, sowie die Unter- 
scheidung der Individuen in dem komplexen Krystallbau 
bald unméglich wird, um so mehr, da zugleich die Winkel 
ibren constanten Charakter verlieren und sich den Werthen 
des Ikositetraéders mehr nihern: so ist doch gewils ein- 
leuchtend, dails solche polysynthetischen Gebilde, welche 
aus zahllosen, zu einem scheinbar einfachen Krystall ver- 
bundenen Stiicke bestehen, nimmermehr einen Beweis 
gegen die quadratische Natur des Leucits begriinden 
kénnen. 

Noch complicirter als Fig. 9 Taf. I ist ein anderer 
Krystall aus der neapolitanischen Sammlung, welchen Fig. 10 
Taf. II darstellt. Es erscheinen hier sehr stumpfe aus- 
springende Kanten, welche die Flachen o in der Richtung 
einer symmetrischen Diagonale durchziehen, wihrend der 
Krystall wesentlich aus den beiden Individuen J] und II 
(mit einspringenden Kanten sich begegnend) besteht, 
ganz so wie Fig. 3 Taf. I. Die Zwillingsgrinze (ge- 


222 

strichelt punktirt) ist rings um den Krystall in deutlichster 
Weise zu verfolgen, oben ein-, unten ausspringend, auf @ 
und i? unsichtbar, weil hier die Flachenhalften in EKinem 
Niveau liegen. Die beiden in einer sehr stumpfen Kante 
parallel der symmetrischen Diagonale sich begegnenden 
Halften der Flache o! bilden den Winkel 179° 34’. Die 
folgende Uebersicht verrith eine grofse Unregelmalsigkeit 
der Kanten: 

0°: of = 130° 30’ 

o® : 01 = 130 10 

o*:07?=130 6. 

Wahrend diese Winkel in befriedigender Weise mit 
den Normalwerthen tibereinstimmen, ist es bei den fol- 
genden nicht ebenso der Fall: 

0°: of== 131° 54 239° == 146° 19 

0}: o&== 132.30 a’ 4° == 145-58 

$02 4° == 132-30 o7:4® = 146 20 
74° = 1382 ‘49 eit == oo) 
64 4)? == 130 56 o°:44 == 177 20 circa 
:t* =132 40 of 344 == 177-18. 


Wir sehen den Unterschied der beim Normalkrystall 
differenten Winkel verwischt. Im Allgemeinen ist die 
Aehnlichkeit der Krystalle 9 und 10 unverkennbar, nur 
ist letzterer in noch héherem Grade polysynthetisch, wie 
auch die Streifung beweist, welche an der Individuengranze 
plotzlich abbricht. Bemerkenswerth ist es, dafs einzelne 
Streifen (z. B. im linken oberen Oktanten) die Zwillings- 
grinze durchbrechend, aus einem Individ in das andere 
tibergehen. Von welcher Art diese Linien sind, ob viel- 
leicht nur der Oberfliche angehérend, habe ich nicht er- 
mitteln kénnen; wie tiberhaupt der Krytall Fig. 10 Taf. II 
mit seiner vielfachen Streifung, der Knickung seiner 
Flachen, den gestdrten Winkeln nicht vollkommen zu ent- 
rithseln war. 

Untersucbht man nun in ahnlicher Weise, wie es oben 
in Bezng auf die aufgewachsenen Leucite geschehen, die 


223 

ringsum frei ausgebildeten Krystalle, um an ihnen den 
quadratischen Charakter des Systems nachzuweisen, so 
stéfst man auf die gréfsten, ja auf uniiberwindliche_ 
Schwierigkeiten. Mit dem Reflexionsgoniometer mefsbar 
sind von den frei ausgebildeten Krystallen nur die bei 
einigen Eruptionen z. B. 1845 lose ausgeschlenderten. 
Doch auch diese letztern, wenngleich von glinzenden 
Elachen umschlossen, geben keine scharfen, dazu meist 
doppelte Bilder. Fiir ihren polysynthetischen Bau sprechen 
die stumpfen aus- oder einspringenden Zwillingskanten, 
welche man auf vielen Flichen beobachtet. Die Mes- 
sungen der lingern Kanten dieser scheinbaren Ikositetra- 
éder schwanken zwischen 130° und 134°, entsprechend 
den dreierlei Kanten 130° 3’, 131° 23’, 133° 58’. Versucht 
man nun aber die Flachen o und 7 zu unterscheiden und 
den Krystall in seine Individuen zu zerlegen, so gelingt 
dies nicht. Man findet z. B. keine Ecke zu welcher nur 
Kanten gleicher Art 130° 3’ zusammenstofsen und ebenso 
keine symmetrische Ecke, zu welcher abwechselnd zwei 
Kanten von 131° 23' und 133° 58’ sich begegnen. Ls ist 
dies eine Folge der vielfachen Zwillingsbildung. Diese 
losen Krystalle der Leucitregen scheinen aus sehr vielen 
stiickweise vertheilten Individuen zu bestehen, deren Auf- 
lésung ein ,Problem der drei Kérper* seyn wiirde. 

Auch nachdem wir fiir scheinbar einfache Leucitformen 
eine polysynthetische Zusammensetzung nachgewiesen, ist 
die Frage, ob es neben den quadratischen Leuciten nicht 
auch regulire Krystalle giibe? eine naheliegende und durch- 
aus berechtigte. Es lésen sich in der That aus den alten 
Sommalaven die Leucitkrystalle mit einer schembar so 
volikommnen Ikositetraéder-Gestalt heraus, dafs man bei 
ihrem Anblick nur schwer den Glauben an ihre regulare 
Natur wird aufgeben kénnen. LEinen solchen 20 Mm. 
grofsen Krystall sandte mir mein Freund Hessenberg 
mit den Worten: ,Er ist zwar nicht glinzend, aber so 
schon gebildet, dafs man sich mit dem Anlegegoniometer 
vollkommen wiberzeugen kann, dafs er isometrisch kry- 


224 

stallisirt ist, und nirgends Kanten von 133° 58’ zugleich 
mit andern von 130°3', also um beinahe 4° differirend, 
besitzt. Auch von Zwillingstheilung ist Nichts zu ent- 
decken.« An dem fraglichen Krystall, von vollkommen 
symmetrischer Ausbildung scheinen in der That die langern 
Kanten, so weit das Anlegegoniometer zu ermitteln ge- 
stattet, gleich zu seyn. Kine Kante von 133° 58’ suchte 
auch ich vergeblich. Alle jene Kanten scheinen sehr 
nahe = 131°49', dem Werthe der langern Kanten des 
Ikositetraéders 202, zu seyn. In einer spdtern Zuschrift 
scheint Hessenberg, nachdem er Kenntnifs genommen 
von der chemischen Identitat der auf- und eingewachsenen 
Krystalle, die friither geiufserte Ansicht von zwei Leucit- 
spezien, welche sich etwa unterschieden wie ortho- und 
klinoklastische Feldspathe, aufzugeben, von Neuem indefs 
darauf hinweisend, dafs jene scheinbar vollkommen iso- 
metrischen Gestalten eine kaum begreifliche Thatsache 
seyen. ; 

Eine héchst bemerkenswerthe Ansicht tiber die Natur 
des Leucits hat vor Kurzem in Zusammenhang mit meiner 
ersten Mittheilung Scacchi geaulsert (Contribuziont mine- 
ralogiche, Atti R. Accad. scienze Napoli 1872). Nach ihm 
ist der Leucit ein polysymmetrisches Mineral. Es 
wird néthig seyn, an die von Scacchi entdeckte und in 
die Wissenschaft eingefiihrte Thatsache der Polysym- 
metrie’) zu erinnern. Es ist dies eine besondere Art der 
Polymorphie: wenn namlich zwei Formen einer chemisch 
identen Substanz zwar verschiedenen Krystallsystemen an- 
gehéren und verschiedene physikalische Kigenschaften be- 
sitzen, trotzdem aber eine vollkommene Analogie und fast 
genau tibereinstimmende Neigung aller Flachen besitzen 
1) Scacchi, Polisimmetria dai cristalli, Atti R. Accad. Scienze Napoli 

1863, 1865 (im Auszug iibertragen von Rammelsberg, Zeitschr. d. 

deutschen geol. Ges. Bd. XVII, S. 35. 1865). Delle combinazioni della 

Iitina con Vacido solforico, Atti etc. 1868. Zutreffend bemerkt der 


ausgezeichnete Verfasser von den in letzterer Arbeit mitgetheilten 


»Fatti ammirevoli“ in einer giitigen Zuschrift sono ignorati general- 
mente*. 


4 va 


225 


(z. B. beim weinsteinsauren Strontian, SrO. 2C, H, O, 
-+-5H,0). Als ein besonderes Kennzeichen polysym- 
metrischer Krystalle bezeichnet Scacchi die Thatsache, 
dafs die beiden Krystallmodificationen, wenn sie sich zu- 
sammen verbinden, in genau paralleler Stellung verwachsen, 
sey es, dafs die eine Form die Flichen der andern bedeckt, 
oder im Innern der einen Form und aus ihrer Substanz 
Krystalle der andern Form sich bilden. Scacchi leitet 
seine Bemerkungen in Bezug auf die Polysymmetrie des Leu- 
cits mit folgenden Worten ein: , Mit einem gewissen Wider- 
streben theile ich die Erwigungen mit, welche mich zu 
der Ansicht zweier durch Polysymmetrie verschiedener 
Leucitspezies gefiihrt haben, da jene Erwagungen sich 
nicht auf beweisende Thatsachen stiitzen.“ 

Unter Voraussetzung zweier Leucitspezies wtirde nach 
der Meinung Scacchi’s die von ihm entdeckte, in jeder 
Hinsicht tiberaus wichtige Thatsache, dafs durch vul- 
kanische Dimpfe die eingewachsenen Leucite 
der Fragmente alter Sommalaven zerstért und 
in kleinen Hohlraumen derselben Stiicke durch 
Sublimation zierliche Leucite neu gebildet wer- 
den, sich zwar nicht erkliren, aber doch weniger unbegreif- 
lich seyn. Unter den Bedingungen der erneuten vulkanischen 
Einwirkung wiirden sich die urspriinglichen reguliren 
Krystalle in quadratische umwandeln, wie etwa unter ge- 
wissen Bedingungen aus den triklinen Krystallen des zwei- 
fach weinsteinsauren Strontians die polysymmetrisch ver- 
schiedenen monoklinen Krystalle entstehen. Scacchi ver- 
sucht nun den Nachweis zu fiihren, dafs die eingewachsenen 
Leucite wirklich regulire Formen besitzen ,/a qual cosa 
fiigt er hinzu, non é facile a dimostrare.“ Er wahlte 
zur Messung einen 1845 vom Vesuv ausgeschleuderten 
Krystall, von modellahnlicher Ausbildung mit ziemlich 
glinzenden Flichen, ,ohne Andeutung jener Zwillings- 
bildung der in Kalkblécken aufgewachsenen Leucite“. 
Dafs indefs der fragliche Krystall nicht einfach, sondern 
von polysynthetischer Bildung war, scheint nach allem 


Poggendorffs Ann. Erginzungsbd. VI. 15 


ee 


226 


Obigen.aus folgenden Worten Scacchi’s mit Bestimmtheit 
hervorzugehen: ,Ein Hindernifs fiir genaue Messungen 
beruht in der Unebenheit seiner Flachen. Gewéhnlich 
bieten dieselben eine sehr stumpfe, zuweilen ein-, haufiger 
noch ausspringende Kante dar, welche in der Richtung 
der symmetrischen Diagonale verlaiuft und doppelte, zu- 
weilen mehr als 1° differirende Bilder verursacht*. Es 
stimmt dies also vollkommen tiberein mit dem, was ich 
oben als Ergebnifs der Messungen eines solchen Krystalls 
aussprach. Obgleich der unregelmiafsig synthetische Bau 
des Scacchi’schen Krystalls sich aus seinen Worten er- 
giebt, so gestatte ich mir dennoch die Resultate seiner 
Messungen (Mittel aus zuweilen iiber 1° differirenden 
Werthen) mitzutheilen. Es wurden durch Scacchi | 
simmtliche 24 kiirzere, pseudooktaédrische Kanten des 
Krystalls gemessen. Nennen wir die an den Enden der 
Axen liegenden Ecken aa’, bb’, cc’, so betragen die 4 
zu jeder dieser Ecken zusammenstofsenden Kanten: 

a= 134911’ 131° 57 133° 11’ 134° 8 

a= 133 3 133 32 133 16 133 31 

b. == 132510 132 49 133. 3 133 2 

b=='132..5 131 44 133 438 133 29 

6 =e 134129 134 15 131 46 130 57 

Ces 1320-01 131 44 131 20 131 21. 


Diese Uebersicht lehrt wohl zur Gentige die vielfache 
Unregelmifsigkeit im Bau dieser Krystalle, deren Zerlegung 
in einzelne Individuen sich als unméglich erweist. Be- 
merkenswerth ist wohl, dafs unter all jenen Winkelwerthen 
nicht ein einziger der Endkante des Leucitoktaéders 130° 3’ 
nabe kommt. Wir finden hier-dieselbe Thatsache bestiitigt, 
welche bereits frither angedeutet wurde. Der Leucit 
strebt, sey es durch die Weise des Aufgewachsenseins, 
sey es durch Zwillingsbildung seinen oktaédrischen Scheitel 
zu verbergen. Jener ringsum freie, von Scacchi gemessene 
Krystall wendet nach aufsen nur dioktaédrische Kanten. 

Der Annahme einer zweiten, im reguliren System kry- 
stallisirenden Leucitspezies wiirden sich sofort wieder die 


227 

gréfsten Schwierigkeiten entgegenstellen. Man erinnere 
sich der oben erwihnten Erscheinungen eingewachsener 
Leucite im polarisirten Licht, welche von Zirkel trefflich 
beschrieben wurden. Die eingewachsenen gestreiften Kry- 
stalle sind unzweifelhaft quadratisch; da jene Streifen 
genau den frither geschilderten Zwillingslamellen ent- 
sprechen. Wir wiirden also zu der Annahme genéthigt 
seyn, dafs unter den eingewachsenen Krystallen theils die 
quadratische, theils jene vermeintliche regulire Spezies 
vertreten sey, eine Annahme, welche in héchstem Grade 
unwahrscheinlich ist. 

Was nun die oben angedeutete Thatsache der Neu- 
bildung von Leuciten aus ‘vulkanischen Dampfen unter 
gleichzeitiger Zerstérung der urspriinglichen Leucite be- 
trifft, so ist sie gewils in hohem Grade unerwartet, mag 
auch immerhin manchem Fachgenossen zunichst unglaub- 
lich erscheinen, — sie ist indefs doch vollkommen analog 
dem was frither tiber die Neubildung des Augits in Aus- 
wiirflingen der letzten Eruption mitgetheilt wurde (s. diese 
Ann. Bd. 144 8. 562). 

In den Auswiirflingen der genannten Eruption ist die 
Neubildung des Leucits nicht selten; unter 33 von Scacchi 
beschriebenen ,,Projetti* weisen 10) diese Neubildung auf. 
Die betreffenden Gesteine sind theils derbe Lavamassen 
— proj. monolitici —, theils conglomeratiihnliche Massen 
— proj. conglomerati —, deren gerundete Lavastiicke 
durch krystallinische Neubildungen cementirt werden. Da 
_ Hr. Scacchi die Giite hatte, mir eine Sammlung dieser 
neuesten Auswiirflinge zu senden, so hatte ich Gelegen- 
heit, seine Angaben vollkommen zu bestiitigen. Besonders 
zierlich sind die Leucite in gewissen Conglomeraten, in- 
dem sie theils auf der Oberfliche der Lavabruchstiicke 
aufgewachsen, theils mit kleinen braunen, gleichfalls neu- 
gebildeten Augiten zu einem Aggregat verbunden sind, das 
Cement und die Zwischenmasse des Conglomerats bildend. 
Die Leucite sind } bis? Mm. grols und zeigen trotz ihrer 
Kleinheit die einspringenden Zwillingskanten auf vielen 


re 


15 


228 


Flichen sehr deutlich. Die Winkel stimmen, soweit Mes- 
sungen bei der dufsersten Kleinheit der Krystalle méglich 
waren, mit den Werthen der in Kalkblécken aufgewachsenen 
Leucite iberein. 

Ein Mineral durch Sublimation gebildet zu sehen, wel- 
ches vor dem Léthrohr unschmelzbar, ist gewils in héchstem 
Grade tiberraschend. Indefs bedarf es wohl kaum der 
Erinnerung, dafs die Leucitmischung nicht als solche gas- 
formig gedacht wird, sowenig wie Hornblende, Augit, 
Glimmer, Granat, Sodalith, Nephelin, Sanidin, sondern 
dafs alle diese Mineralien sich erst aus gasférmigen Ver- 
bindungen gebildet haben. Schon Scacchi fihrt an, dals 
die neugebildeten Leucite v. d. L. unschmelzbar sind — 
eine Angabe, welche ich bestatigte — so dafs eine Ver- 
wechselung mit Analcim nicht médglich ist. 

Die Ermittelung der chemischen Zusammensetzung 
dieser neugebildeten Leucite schien mir sehr wiinschens- 
werth zum Zwecke ihres Vergleichs mit den eingewach- 
senen und den in Kalkblécken aufgewachsenen, chemisch 
identischen Krystallen. Leider erwies es sich unausfihrbar, 
von den nur mittelst der Lupe erkennbaren, mit Horn- 
blende und Eisenglanz verwachsenen Leucitkrystallchen 
die zu emer genauen Analyse erforderliche Menge aus- 
zusuchen. Schon das Aussuchen von 0,207 Gr., immer 
noch durch die genannten Mineralien verunreinigter Sub- 
stanz erheischte mehrere Tage. Da die beigemengte Horn- 
blende in Chlorwasserstoffsiure unléslich, das aus dem 
gelésten Kisenglanz derivirende Hisenoxyd in Abzug ge- 
bracht werden konnte, so schien auch jene geringe Menge 
gentigend, um namentlich in Bezug auf den Kaligehalt die 
chemische Identitat der neugebildeten mit den altern Leu- 
citen nachzuweisen. Von jenen 207 Mer. blieben nach 
Behandlung mit Chlorwasserstoffsiure ungelést zurtick und 
erwiesen sich als Hornblende: 65 Mer., ferner wurden ge- 
funden 4 Mgr. Eisenoxyd, herrithrend von Hisenglanz. Die 
ibrigbleibenden 138 Mgr. bestanden aus 78 Mgr. Kiesel- 
siure; 35 Mgr. Thonerde; 22,4 Kali; 3,8 Natron. Berechnet 


229 


man diese Bestandtheile allein auf die Mischung des ge- 
lésten Silicats, so erhilt man: 

Kieselsaure 56,5 pCt., Thonerde 25,3, Kali 16,2, Natron 2,8, 
Zablen, welche in Anbetracht des geringen zur Analyse 
verwendeten unreinen Materials, in durchaus befriedigender 
Weise mit der Leucitmischung tibereinstimmen. Es scheint 
der Leucit demnach stets von gleicher Mischung zu seyn, 
ob er in eingewachsenen Krystallen in der Lava oder 
aufgewachsen in Drusen der Kalk- oder Sanidin-Auswiirf- 
linge, oder endlich als Sublimationsprodukt der neueren 
vulkanischen Thitigkeit auftritt. Wie die Zusammensetzung, 
so scheint auch das Krystallsystem unseres Minerals stets 
dasselbe zu seyn — eine bisher einzig dastehende Modifi- 
cation des quadratischen Systems. 

66. Ueber die chemische Zusammensetzung der durch Sublimation in 


Vesuvischen Auswirflingen gebildeten Krystalle von Augit und 
Hornblende. 


Nachdem ich in fritheren Mittheilungen (s. diese Ann. 
Bd. 125 S. 420 und Bd. 144 §. 562) gezeigt zu haben 
glaube, dafs die genannten Mineralien in gewissen Fallen 
durch vulcanische Dimpfe gebildet wurden, schien es mir 
von Interesse, die Zusammensetzung solcher Vorkommnisse 
zu erforschen, um wenigstens die nothwendige Vorbedingung 
fir eine Erklaétung dieser rathselhaften Bildungsweise zu 
gewinnen. 

Es ist im Allgemeinen nicht schwer, die durch Subli- 
mation bei einer wiederholten vulcanischen Thitigkeit in 
Blécken der Sommalaven nachtriglich erzeugten Mineralien 
zu erkennen. Wahrend namlich die ,alte Lava“, welche 
den Auswiirfling bildet, verindert und zersetzt, miirbe 
oder gefrittet, an der Oberfliche sogar geschmolzen ist, 
sind alle Hohlriume — oder wenn der Auswiirfling von 
conglomeratischer Beschaffenheit ist — die zwischen den 
einzelnen gerundeten Stiicken vorhandenen Zwischenréume 
mit den feinsten, frischesten, glinzendsten Krystillchen 
bekleidet und erfiillt. Wo die Grundmasse nur den ge- 
ringsten Raum gewahrt, zeigen sich die Neubildungen. 


230 

Betrachtet man mit der Lupe das glanzende Krystall- 
gewimmel eines solchen ,Prajetto,“ und vergleicht es mit 
dem todten, erstarrten Magma der ,,Lava antica,“ des 
Substrats der Neubildungen, so kann man die Ueberzeugung 
nicht zurtickweisen, dafs diese Blécke gleichsam von einer 
mineralerzeugenden Aura vollkommen durchdrungen wur- 
den. — Die durch Sublimation gebildeten Krystalle sind 
zuweilen innen hohl, oder bestehen aus zahlreichen parallel 
gestellten kleinsten Krystalltheilen. Hine besondere Schwie- 
rigkeit ftir die chemische Analyse dieser Vorkommnisse 
liegt auch hier in der geringen Menge des zu beschaffenden 
Materials. Von den kleinen, meist nur haarfeinen Krystall- 
nadeln der Hornblende z. B., welche die Hohlraume eines 
15 Ctm. grofsen Auswiirflings bekleiden, gehen wohl tau- 
send oder selbst mehr auf 1Gr. Zudem sind Augit und 
Hornblende zuweilen mit weifsen Silicatkrystallen, Anorthit, 
Nephelin, Sodalith, durchwachsen, welche ein sorgsames 
Aussuchen erheischen. Bei den folgenden Analysen (mit 
Mengen von circa 3 Gr. ausgefiihrt) war demnach zunichsy 
das Ziel meiner Untersuchung der Nachweis, ob diese 
sublimirten Varietiten von Augit und Hornblende eine im 
Allgemeinen ahnliche Mischung besitzen wie diejenigen 
anderer alterer Lagerstitten. Gegenstand meiner Analysen 
waren: zunachst Augit und Hornblende, welche auf ein- 
und demselben Auswiirfling (@), offenbar gleichzeitig und in 
gleichartiger Weise durch Sublimation gebildet wurden, 
sodann eine Hornblende, welche in feinen, schwarzen Kry- 
stallnadeln die Hohlraume eines Leucitophyrblocks (b) be- 
kleidet. 

a) Der ersterwahnte Gesteinsblock, ein Auswiirfling von 
1822, welcher beide so nahe verwandte Mineralspezies als 
gleichartige Sublimationsprodukte erkennen lafst, ist firwahr 
eine Bestitigung der Worte von Humboldt’s: Bei den Aus- 
briichen des Vesuvs in den Jahren 1822 und 1850 haben sich 
Augite und Hornblend-Krystalle durch Dampfexhalationen 
auf Spalten gleichzeitig gebildet* (s. Kosmos IV, S. 478), 
Obgleich seit der Verdéffentlichung dieser Worte eines der 


e 


231 
, 


beriihmtesten Naturforschers in einem der verbreitetsten 
Werke so aufserordentlich viel tiber Bildung der Silicate ge- 
schrieben wurde, so scheint unter jenen Autoren Niemand 
sich der Aeufserung Humboldt’s erinnert oder dieselbe 
auch nur gekannt zu haben. 

Der in Rede stehende Auswiirfling ist conglomeratischer 
Art, gerundete Fragmente der urspriinglichen Leucitophyr- 
lava sind durch Neubildungen verbunden. Unter leichtem 
Drucke zerbréckelte die Bombe in jene Stiicke alter por- 
phyrartiger Lava, welche an ihrer Oberfliche mit Kry- 
stallinischen Neubildungen — einem Aggregat der zierlich- 
sten Krystalle — bedeckt sind. Diese Neubildungen ver- 
binden auch, gleich einem Cement, die Bruchstiicke der pri- 
mitiven Lava. Die Beschaffenheit dieser letztern erkennt 
man erst, wenn man die Stiicke durchbricht; es zeigt sich 
dann eine fast dichte, durch zahlreiche, 1 Mm. grofse, aus- 
geschiedene Leucite und gréfsere, doch spirliche, griine 
Augite porphyrartige Lava. In dem lockern, zuweilen 
zelligen, héchst krystallinischen Aggregat der Neubildungen 
erkennt man: Augit, Hornblende und Magneteisen unter- 
mischt und eingelagert in ein weifses krystallisches Mineral- 
gemenge. Der neugebildete Augit ist, wie der eingewachsene, 
von griiner Farbe, in 1 bis 2 Mm. grofsen Krystallen, 
umgrinzt yom verticalen achtseitigen Prisma und dem ge- 
wohnlichen Hemioktaéder, dessen Kante — von 120° 48’ — 
zuweilen abgestumpft ist. Als eine Eigenthtimlichkeit dieses 
Augits, welcher auch in einzelnen Zwillingen beobachtet 
wurde, ist hervorzuheben, dafs die Krystalle aus zahllosen 
kleinsten Theilchen aufgebaut sind. Die Flichen erhalten 
dadurch einen seidenahnlichen Glanz und sind nicht genau 
mefsbar. Die Hornblende ist von brauner Farbe, mit gliinzen- 
den Flachen, welche genaue Messungen gestatten. Die Kry- 
stalle, deren Lange 2 bis 3 Mm., bei einer Dicke von ; bis 
1 Mm., zeigen eine Combination folgender Flachen: verti- 
cales rhombisches Prisma mm’ nebst Ortho- und Klino- 
pinakoid, in der Endigung die Basis p (vgl. Naumann, 
El. d. Min. 8 Aufl.) nebst dem negativen Hemioktaéder 


232 
& 


sz’ und den beiden positiven Hemioktaédern rr’ und cc’ 
(c bei Miller =%). Es wurden an diesen Krystallen fol- 
gende Kanten gemessen; zur Vergleichung mégen die von 
Phillips-Miller angegebenen Winkel dienen: 


Phillips-Miller 


m:m' == 124° 26’ 124° 30’ 
24 

r:m=——110 52 ya ae Es) 

r:p ==145 35 145.235 

r:7r =148 28 148 28. 


Die Association von Augit und Hornblende und ihre 
augenscheinlich gleichartige Bildungsweise lafst — bei den 
bekannten nahen Beziehungen beider Mineralien — als 
besonders interessant die Frage erscheinen, ob beide hier 
wohl in regelmifsiger Verwachsung sich befinden. Die 
genauere Untersuchung lehrt, dafs Augit und Hornblende 
sich hier im Allgemeinen unabhingig von einander gebil- 
det haben; dafs aber, wo beide in Beriihrung mit einander 
sind, ihre Krystalle gewéhnlich, wenn auch nicht aus- 
nahmslos, eine parallele Stellung besitzen, sodafs die Ver- 
ticalaxen identisch sind und die Basis p der Hornblende 
nach derselben Seite geneigt ist, wie die Kante des ge- 
wohnlichen Hemioktaéders des Augits. Es folgt hieraus, 
dafs in diesen Verwachsungen die Klinoaxen beider Mine- 
ralien nach derselben Seite gesenkt sind, sowie dafs bei 
der krystallographischen Aufstellung derselben eine gleiche 
Riicksicht beobachtet werden muls. 

Die geringe Menge des zur Verfiigung stehenden Ma- 
terials (vom Augit 0,637Gr., von der Hornblende nur 
0,409 Gr.) gestattete nur je Eine Analyse auszufiihren. 
Da mit kohlensaurem Natrium aufgeschlossen wurde, so 
mufste leider auf eine Bestimmung der Alkalien und ebenso 
mulste auf eine Ermittlung der Oxydationsstufe des Hisens 
verzichtet werden. 

Griiner, durch Sublimation gebildeter Augit vom Vesuv 
(Eruption von 1822). 


233 


Spec. Gew. 3,252. Gliihverlust 0,26. 
Kieselsiure 48,4 Ox025.35 


Thonerde 5,6 2,60 

Hisenoxydul 9,5 2,10 

Kalk 22,9 6,55 

Magnesia 13,7 5,49 
100,1. 


Dieser Augit hat demnach die normale Mischung eines 
Kalk-Magnesia-Eisen-Augits und stimmt sehr nahe tiber- 
ein mit den in den Vesuvlaven eingewachsenen Krystallen. 
Rammelsberg fand namlich fiir die Augitkrystalle aus 
dem Lavastrome von 1858 folgende Zusammensetzung: 
Kieselsaure 49,61; Thonerde 4,42; Eisenoxydul 9,08; Kalk 
22,83; Magnesia 14,22.Sa= 100,16 (,die kleine Menge 
von Eisenoxyd wurde nicht bestimmt“) (Zeitschr. d. deutsch. 
geol. Ges. Bd. XI, 8. 497, 1859). Damit unser Augit 
mit der von Rammelsberg fir die Thonerde und Eisen- 
oxydhaltigen Augite und Hornblenden aufgestellten Formel 
(n R SiO, + R,O,) iibereinstimme, miissen wir annehmen, 
dafs nur die kleinere Hilfte des Eisens als Oxydul, die 
gréfsere als Oxyd vorhanden ist: Kieselsiure 48,4; Thon- 
erde 5,6; Eisenoxyd 5,71; Hisenoxydul 3,94; Kalk 22,9; 
Magnesia 13,7 .Sa == 100,25. Diese Mischung wiirde nun 
genau der Formel (9 R SiO, + R, O,) entsprechen. 

Braune, durch Sublimation gebildete Hornblende vom 
Vesuv (Eruption von 1822). 

Spec. Gew. 3,112. Gliihverlust 0,24. 


Kieselsdiure 41,7 Ox. 22,24 
Thonerde 8,3 3,88 } 8.99 
Eisenoxyd 14,7 Thee it 
Kalk 14,5 4,14 
Magnesia 16,5 5,80 ; 11,07 
Natron (Verlust) 4,4 1,13 / 

. 100,0. 


Wie bereits bemerkt, konnte eine Bestimmung der 
Alkalien hier nicht stattfinden. Dafs der Verlust den Al- 


234 


kalien zugelegt wurde, findet seine Begriindung in dem, 
besonders durch Rammelsberg ftir die thonerdehaltigen _ 
Hornblenden allgemein nachgewiesenen Gehalte an Alkalien. 
Neben dem Natron fand Rammelsberg freilich zuweilen 
eine tiberwiegende Menge von Kali, wahrend wir oben 
nur Natron angenommen haben. Rammelsberg be- 
stimmte in den Hornblenden von Bogoslowsk 2,08 pCt. 
Natron; 0,24 Kali, von Cernosin 1,64 Natron; 1,54 Kah, 
von Hartlingen 1,71 Natron; 1,92 Kali, vom Vesuv 0,55 
Natron; 3,37 Kali. 

Wenn die Mischung der durch Sublimation gebildeten 
Hornblende der Formel entsprechen soll, so miissen wir 
simmtliches Eisen als Oxyd in gleicher Weise wie die 
Thonerde aulserhalb des Silikats stellen. — Die beiden 
durch Sublimation gebildeten Mineralien, deren Analyse 
oben mitgetheilt wurde, unterscheiden sich demnach nicht 
von andern, bisher untersuchten Vorkommnissen. Noch 
méchte darauf hinzuweisen seyn, dafs Augit und Horn- 
blende — so verwandt dieselben in Mischung und Form 
auch seyn mégen — selbst dann verschieden zusammen- 
gesetzt sind, wenn sie sich gleichzeitig und augenschein- 
lich unter gleichen Bedingungen gebildet haben. Als di- 
morphe Kérper im engern Sinne kénnen dieselben dem- 
nach wohl nicht aufgefafst werden. 

Die oben erwihnten, weifsen krystallinischen Theile, 
welche gleichfalls als Produkte der Sublimation sich dar- 
stellen, sind wegen ihrer aulserordentlich geringen Gréfse 
schwierig zu bestimmen. Doch gelang es, annahernd sechs- 
seitige Tafeln als Anorthit oder als einen andern Plagio- 
klas zu erkennen. Die Umgranzung der Tafeln, welche 
stets Zwillinge zu seyn scheinen, geschieht durch die 
Flachen PP, xa, kk, zu welchen T, | hinzutreten. An- 


dere sehr kleine Krystalle des weifsen Mineralaggregats 
scheinen dem Nephelin anzugehéren, welcher in andern 
Auswiirflingen von gleicher Art und Bildung in deutlichen, 
flachenreichen Krystallen erscheint. Auch Sodalith fehlt 
nicht, dies haufigste Drusenmineral der vesuvischen Lava. 


4 


235 


b) Die Grundmasse des 15 Cm. grofsen Leucitophyr- 
blocks"), aus dessen Drusen die nadelférmigen Krystalle der 
schwarzen sublimirten Hornblende entnommen wurden, 
ist, wie ein mikroskopischer Schliff lehrte, fast giinzlich aus 
einem Aggregat von Leuciten gebildet. Feine Krinze 
von Augitkrystallechen deuten in dem kérnigen Gemenge 
die Umgrinzung der Leucitkrystalle an. In dieser Grund- 
masse liegen gréfsere Krystalle von Leucit und griinem 
Augit. Die Hohblriume sind zahlreich, zum Theil mehrere 
Cm. grofs und zuweilen von auffallend rdhrenformiger 
Gestalt, welche fiir manche Laacher Auswiirflinge so 
charakteristisch sind und unwillkiihrlich an Dampfe er- 
innern, welche durch eine zihe Masse aufstiegen. Line 
spaitere Umbildung des in Rede stehenden Blocks durch 
vulkanische Dampfe ist ebenso unzweifelhaft und augen- 
schemlich, wie in Bezug auf den friher beschriebenen. 
Auswiirfling der Eruption vom April 1872 (diese Ann 
Bd. 144 8. 562). Die Neubildung von Mineralien hat so- 
gar innerhalb der Leucite stattgefunden; da dieselben sich 
unter der Lupe zum Theil als ein Ageregat von Sodalith, 
Hornblende, Magneteisen darstellen. Die Drusen und 
Poren unseres Stiicks sind nun mit den glinzendsten 
schwarzen Hornblendenadeln bekleidet, von denen die 
gréfsten 6 bis 8 Mm. erreichen. Zuweilen erstrecken sich 
die schwarzen etwas gebogenen Prismen von einer Seite 
der Drusenwandung zur andern hiniber. Am Scheitel 
tragen dieselben zuweilen eine Oeffnung, welche sich als 
hohle Roéhre in den Krystall hineinzieht, Die Krystalle 
bieten das bekannte verticale Prisma dar, dessen stumpfe 
Kante an drei Exemplaren, wie folgt, gemessen wurde: 
124° 152’; 124° 16’; 124° 14’. 

Dieser Winkel ist demnach um etwa 10’ weniger stumpf 
als derjenige der oben erwiihnten griinen Hornblende. In 
der Endigung der Krystalle erscheint das Hemioktaéder rr’, 
“dessen Flichen indefs wegen allzugeringer Ausdehnung nicht 
genau gemessen werden konnten. Neben der Hornblende 


1) Wahrscheinlich einer vorhistorischen Eruption angehorig. 


236 


beherbergen die Drusen einzelne durch fast metallischen 
Glanz und bunte Anlauffarben ausgezeichnete schwarze 
Augitkrystalle, sowie Oktaéder von Magneteisen und weilse 
zusammengehaufte Krystillchen, welche wahrscheinlich 
Sodalith sind. — Zur Analyse konnten trotz mehrtaigigen 
Aussuchens nur 0,5 Gr. genommen werden, weshalb auch 
hier von einer Bestimmung der Alkalien und der Oxy- 
dationsstufen des EKisens abgesehen wurde. 

Schwarze, durch Sublimation gebildete Hornblende vom 
Vesuv. 

Spec. Gew. 3,235 (bei 203°C.). Glihverlust 0,30. 


Kieselsadure 41,7 Ox. 22,24 
Thonerde Dap) 4,43 9,74 
Hisenoxyd M54 5,3] 
Kalk 13,4 3,83 
Magnesia 13,4 5,36 ) 10,30 
Natron (Verlust) 4,3 1ghl 

100,0. 


Es bedarf kaum der Bemerkung, dafs die vorstehende 
Analyse zu einer genauen Kenntnifs dieser Hornblende nicht 
gentigt, vielmehr nur die allgemeine Stellung bezeichnen 
soll, welche dieser durch Sublimation gebildeten Hornblende 
in der grofsen Familie ahnlich zusammengesetzter Mine- 
ralien zukommt. Da zwei Bestimmungen fehlen, in Bezug 
auf das Eisen und die Alkalien, so ist auch eine Berech- 
nung nicht méglich. Doch erkennen wir, dafs — voraus- 
gesetzt, dafs diese Hornblende der allgemeinen Formel 
entsprechen soll — der gré{sere Theil des Eisens als Oxyd 
zur Thonerde gestellt werden mufs und nur der kleinere 
Theil in die Silicatmischung eintreten kann. 

Die durch Sublimation gebildeten Silicate scheinen 
demnach in chemischer Hinsicht sich von andern Vorkomm- 
nissen durchaus nicht zu unterscheiden. Wir finden keinen 
Bestandtheil in der Mischung, welcher uns einen Finger- 
zeig geben kénnte in Bezug auf die Verbindungen, in 
welchen die Elemente der Silicate Dampfgestalt annahmen. 
Indefs, wer wiirde im vulkanischen Hisenglanz die An- 


237 
wesenheit von Chlor voraussetzen, als einen Beweis der 
Bildung desselben aus fliichtigem Eisenchlorid? 

Die oben erwihnte schwarze Hornblende zeigt in 
Bezug auf ihr Vorkommen in dem Auswiirflinge grofse 
Aehnlichkeit mit den haarférmigen réthlichgelben Horn- 
blende-Krystallen, welche Scacchi in seinem Aufsatze 
liber die durch Sublimation entstandenen Silicate‘ (Rendic. 
R. Acc. Nap. 1852, s. Roth, Vesuv 8. 382) beschrieb. 
Derselbe fand diesen Block, von welchem er mir einen 
Theil verehrte, nach dem Ausbruche von 1850 in einem 
der neugebildeten Krater. Der Block war aufsen zer- 
setzt und mit den gewodhnlichen Fumarolensalzen bedeckt, 
aufserordentlich zerbrechlich, an manchen Stellen be- 
ginnende Verglasung zeigend.“ Das mir vorliegende 
Stiick zeigt einen Theil der dichten verschlackten Peri- 
pherie. Das Innere ist aufgelockert durch unzihlige, 
kleinere und gréfsere unregelma{sige Hohlriume und Spal- 
ten, welche mit feinsten gelblichbraunen, zuweilen fast 
goldglinzenden MHornblendenadeln bekleidet sind. Die 
Grundmasse des Gesteins ist fast dicht und besteht vor- 
herrschend aus Leucit, untergeordnet aus Augit. Von 
diesem merkwiirdigen Lavablocke besitzt auch das mine- 
ralogische Museum zu Berlin ein Stiick, welches von 
G. Rose dem verewigten G. Bischof bei dessen Besuche 
in Berlin gezeigt wurde. Es wird nicht ohne Interesse 
seyn, Bischof’s Worte tiber diese Hornblende wieder- 
zugeben. ,Ich sah im Berl. Min. Cabinet Lava vom Vesuv 
mit Hornblendekrystallen, welche sich wie Faden von 
einem Ende des Blasenraums zum andern ziehen. Meine 
Griinde gegen die plutonische Bildung dieser Krystalle 
haben sich dadurch nur befestigt. Wie ist es denkbar, 
dafs sich nach der Bildung des Drusenraums ein solcher 
Hornblendefaden quer durch denselben als geschmolzene 
Masse hitte ziehen kénnen?* (Chem. und phys. Geol. 
1. Aufl. Bd. II, S. 863). Gewils dies ist undenkbar. Gleich 
undenkbar ist freilich hier jede andere Bildung als die- 
jenige durch Sublimation. 


238 


Spaterer Zusatz. 

Nachdem obige Untersuchung vollendet, erhielt ich 
durch Hrn. Scacchi’s Giite seine bereits friiher er- 
wahnte Arbeit ,Mineralogische Beitrige zur Geschichte 
des Vesuv-Ausbruchs vom April 1872“ nebst zahlreichen 
Belegstiicken zu dieser wichtigen Arbeit, welche viele 
abnliche Beobachtungen iiber Neubildungen von Augit 
und Hornblende auf Grund der bei der letzten Eruption 
ausgeschleuderten, auf den Lavafluthen fortgetragenen 
Blécke enthalt, wie sie im Vorhergehenden an Auswiirf- 
lingen friherer Eruptionen gemacht wurden. Obgleich ich 
mir bei der Wichtigkeit und Mannichfaltigkeit der in den 
Bomben vom April 72 vorliegenden Neubildungen ge- 
statten werde, an anderm Orte') nochmals auf dieselben 
zuriickzukommen, méchte ich doch schon hier erwahnen, 
dafs unter den durch Sublimation entstandenen Silicaten 
dieser Bléicke Augit und Hornblende die gewdéhnlichsten 
sind, haufig beide zusammen in denselben Stiicken. Beide 
zeigen meist eme rothlichgelbe Farbe, wahrend die ur- 
spriinglichen Augite schwarzlichgriin sind. Wenn ein Au- 
git der Grundmasse in einen Hohlraum hineinragt, sodafs 
ein Theil seiner Flachen frei liegt, so gruppiren sich die 
neugebildeten, réthlichgelben Augitkrystallchen in paralleler 
Stellung auf dem urspriinglichen Krystall, und bilden eine 
réthlichgelbe Hille um den schwirzlichen Kern. Von 
besonderem Interesse fiir das Studium der Gruppirung von 
Augit und Hornblende sind die conglomeratischen Aus- 
wiirflinge, indem dieselben zuweilen wesentlich ein Aggre- 
gat von Augitkrystallen sind, welche mit Neubildungen 
kleinster réthlichgelber Augit- und Hornblendekrystallchen 
bedeckt und tiberrindet sind. Die Neubildung von Augit 
iiberwiegt in diesen Stiicken diejenige der Hornblende, 
welche mehr vereinzelte nadelférmige Krystillchen bildet. 
Die neuen Augite zeichnen sich vor den urspritnglichen 
grofsern Krystallen, welche lediglich eine Combination des 
achtseitigen verticalen Prismas mit dem gewdhnlichen 
Hemioktaéder — von 1203° — sind, durch zahlreichere 
1) In der Zeitschr. d. deutsch. geolog. Gesellschaft. Bd. XXV, Heft 2. 


239 


Flichen aus. Die Stellung der Hornblenden zu dem 
tiberrindeten Augitkrystall konnte ich an einem conglome- 
ratischen Auswiirflinge (von Scacchi mit No. 22 bezeich- 
net) in gleicher Weise bestimmen wie in. dem oben er- 
wahnten conglomeratischen Auswiirfling von 1822: die 
verticalen Axen parallel und die Basis der Hornblende 
nach derselben Seite geneigt, wie die schiefe Kante von 
120} des gewéhnlichen Hemioktaéders des Augits 1), 

Die Neubildung kleiner Augite in Parallelstellung auf 
einem gréfseren urspriinglichen Krystalle erinnert in tiber- 
raschender Weise an ahnliche und gleiche Erscheinungen, 
welche friiher ,von der schwach zusammengebackenen 
Asche der Fumarolenspalte* von Plaidt bei Andernach 
beschrieben wurden. Es wurde damals berichtet, dafs, 
yaus der zerbréckelten Lava viele Augite herausfallen mit 
eigenthiimlich rauher schimmernder Oberfliche. Das Mi-— 
kroskop lehrt, dafs diese letztere herrihrt von kleinsten 
gelben, flaichenreichen Augiten in regelmalsiger Verwach- 
sung. Auch die Hornblendekrystalle jener aschenihnlichen 
Scblacken von Plaidt zeigen eine ahnliche Erscheinung: 
parallel verwachsene, gelbe Prismen von Hornblende auf 
dem urspriinglichen Krystall. Zerbricht man solche Kry- 
stalle, so zeigt sich auf der Bruchflache das Innere schwarz 
und von einem goldglinzenden Rande umsaumt.“ (Diese 

1) Das gleiche Gesetz der Gruppirung wird auch von Scacchi hervor- 
gehoben, mit dem Bemerken dafs er eine andere Stellung von Augit 
und Hornblende bei ihrer regelmifsigen Verwachsung in diesen Aus- 
wiirflingen nicht gesehen. Scacchi beobachtete in den genannten 

Gruppirungen auch die Flichen z (Miller) der Hornblende — von 

ihm mit 7 bezeichnet —, welche fast genau parallel sind mit den s 

(von ihm 7 genannt) des Augits. Scacchi begeht indefs eine Ver- 

wechselung, wenn er hinzufiigt, dafs in diesen so bestimmten Ver- 

wachsungen die geringen Abweichungea der zu den Verticalaxen fast 
rechtwinkligen Klinoaxen nach entgegengesetzten Richtungen 
lagen, ,come se queste due deviazioni volessero neutralizzarsi.“ In 

Wahrheit liegen sie nach derselben Seite. Wahlt man demnach, wie 

es yon den meisten Autoren geschieht, fiir den Augit die Aufstellung, 

in welcher das gewohnliche Hemioktaéder nach hinten sich neigt, so 
mufs man bei der Hornblende das Hemioktaéder von 148° 28’ nach 


yorne wenden. 


240 
Mitth. IV. Forts. No. 16. Ann. Bd. 125 S. 425 — 428.) 


Man vergleiche mit diesen vor acht Jahren geschriebenen 
Worten die Schilderung von Krystallen der letzten 
vesuvischen Auswiirflinge durch Scacchi, welchem be- 
greiflicher Weise die Erscheinungen der seit Jahrtausenden 
erloschenen Plaidter Fumarole vollkommen unbekannt ge- 
blieben waren: ,Die fast ringsum freien Augitkrystalle 
des Auswiirflings No. 3, haben sich unter Kinwirkung der 
vulkanischen Exhalationen, welche Eisenglanz, Hornblende 
und Augit erzeugten, vergréfsert. Die krystallinische 
Neubildung, welche jene Augite gleich einer Rinde bedeckt, 
unterscheidet sich von der urspriinglichen Krystallmasse 
durch die réthliche Farbe, durch die schimmernde Ober- 
flache und gréfseren Flichenreichthum.“ (J. c. §. 9). Man 
erkennt leicht, dafs es sich hier nicht sowohl um 4hnliche, 
sondern um vollkommen identische geologische Thatsachen 
handelt. 

Augite oder Hornblenden mit einem Anfluge kleinster 
paralleler Krystalle gleicher Art mégen sich nicht ganz 
selten in Gebieten erloschenen Vulkanismus’ finden. So 
erinnere ich mich vor Jahren in dem 
K. Miner. Cab. zu Berlin mehrere tiber 
1 Zoll grofse, braune Hornblendekrystalle 
aus Béhmen gesehen zu haben, welche 
mit lauter kleinen parallelen Hornblende- 
krystillchen bedeckt waren. Gewils sind 
auch bei deren Bildung vulkanische 
Dampfe im Spiele gewesen. Hinige jener 
Krystalle sind Zwillinge von der durch 
nebenstehende Figur dargestellten 
Form, eine Combination des verticalen 
Prisma’s m== oo P, des Klinopinakoids b 
und der beiden Hemioktaéder r= P und ¢ = — P. (q ent- 
spricht Miller’s k). Zwillingsebene ist, wie gewdhnlich, 
das Orthopinakoid. In der Zeichnung wurde der Zwillings- 
ebene die Lage der Querflache gegeben. 


(Fortsetzung im nachsten Heft.) 


241 


Ill. Ueber die Natur der Elektricitat 
von E. Edlund, 


Zweiter Theil. 


the ersten Theile dieser Arbeit?) haben wir versucht zu 
zeigen, dafs die Erscheinungen sowohl die elektrostatischen 
als die elektrodynamischen mit Hilfe des Lichtathers er- 
klart werden kénnen. Dieselbe Beweisfiihrung wird uns 
dazu dienen, einige andere Haupteigenschaften des gal- 
vanischen Stroms zu erklaren. 

4) Die galvanischen Inductionsphainomene. — 
Ein Molekiil m’ befindet sich in Ruhe wenn es auf allen 
Seiten von dem umgebenden Aether gleich stark abge- 
stofsen wird. Gesetzt nun, der Aether werde durch irgend 
eine Ursache im Punkte a nahe bei m' comprimirt, so 
wird die auf m’ ausgeiibte Repulsion nothwendig an dieser 
Seite gréfser seyn als an den iibrigen. In Folge dels 
kann das Molekil m’ seinen Gleichgewichtszustand nicht 
mehr aufrecht halten, sondern wird sich vom Punkte a 
zu entfernen suchen. Dasselbe gilt von allen Molekiilen, 
die sich im Wirkungskreise des comprimirten Aethers 
befinden. Die Folge davon wird seyn, dafs der Aether 
sich in der Nahe von a verdiinnt. Die Aethermasse, die 
sich in gréfserer Entfernung von a befindet und deren 
Dichtigkeit defshalb keine merkliche Abanderung erfahren 
hat, sucht sich nun gegen denjenigen Punkt des Aethers 
zu begeben, der in der Nachbarschaft von a befindlich 
ist. Sowie die Verdiinnung ringsum den Punkt a bis zu 
einer gewissen Grinze gelangt ist, treten die Molekiile 
aus diesem Grunde in einen neuen Gleichgewichtszustand, 
in welchem sie so lange verbleiben als die Dichtigkeit in a 
zunimmt. Wenn nun diese Zunahme plétzlich aufhért, 
so nehmen die Molekiile ringsum ibr urspriingliches Gleich- 
1) Siehe das vorige Heft, S. 95. 

Poggendorff's Ann. Erginzungsbd. VI. 16 


242 


gewicht wieder an, und durchlaufen in diesem Fall, ob- 
gleich in umgekehrter Richtung, denselben Weg wie bei 
der Dichtigkeitszunahme. 

Eine entsprechende Veranderung mufs im Gleichge- 
wichtszustand der umgebenden Molekiile erfolgen, wenn 
der Aether in a statt der Verdichtung eine Verdiinnung 
erlitten hat. Allein die Bewegungsrichtung der Molektile 
ist in diesem Fall die umgekehrte von der, welche sie im 
vorhergehenden Falle war. Sie nahern sich a zu Anfange 
der Verdiinnung und entfernen sich von ihm, wenn sie 
aufhért. Die Gréfse der Verschiebung ist gleich beim 
Nahern und beim Entfernen. Es ist tibrigens klar, dafs die 
Verinderung im Gleichgewichtszustand eines Molekiils oder 
in der Grélse seiner Verschiebung nicht alleinig abhangt 
von der Verainderung, welche die Abstofsung der es bis 
za einem gewissen Abstande umgebenden Aethermasse 
erleidet, sondern auch von der Leichtigkeit, mit welcher 
sich das Molekil bewegt, oder, anders gesagt, von dem 
Leitungswiderstande, so gut wie von der Wirkung der 
nachsten Molekiile. Im ersten Theile dieser Arbeit haben 
wir angenommen, dafs die Wirkung eines Molekils auf 
ein anderes im umgekehrten Verhaltnifs des Quadrates 
der Entfernung stehe. Wie wir auch andeuteten, ist diese 
Regel nur giiltig fiir den Fall, wo die Molekiile sich in 
einem hinreichenden Abstande von. einander  befinden. 
Wenn die Molekiile im Contacte stehen oder sich in einem 
molekularen Abstand von einander befinden, ist das Ab- 
stofsungsgesetz vielleicht ei anderes, aber diefs ist auf 
die gegenwirtige Betrachtung ohne allen Einflufs. 

Klar ist, dafs die a umgebenden Acthermolekiile ihre 
Gleichgewichtslagen verandern mtissen, wenn durch irgend 
eine Ursache die auf sie durch den Aether von a ausge- 
iibte Abstofung eine Modification erleidet, ohne dafs dieser 
Aether dichter oder lockerer wird. Nun aber bewirkt die 
In-Bewegung-Setzung des Aethers von a eine Modification’ 
dieser Art. Wenn man also den besagten Aether in Be- 
wegung setzt, miissen die Molektile der umgebenden Aether- 


243 


masse verschoben werden und so lange in ihren Lagen 
bleiben als der Aether von a seine Bewegung ohne Modi- 
fication fortsetzt. Im Augenblick, da diese Bewegung auf- 
hort, werden die Molekiile in ihre urspriingliche Gleich- 
gewichtslagen zuriickkehren. 

Diefs ist nach uns die Ursache der galvanischen In- 
duction. Wenn ein galvanischer Strom in der Nachbar- 
schaft einer geschlossenen Kette anfingt, werden die Gleich- 
gewichtslagen der Aethermolekiile nicht blofs in der ge- 
schlossenen Kette verandert, sondern auch in dem um- 
gebenden isolirenden Mittel, und der Inductionsstrom ist 
nichts anderes als der Uebergang der Molekiile aus der 
ersten Gleichgewichtslage in die zweite. Der neue Gleich- 
gewichtszustand des Aethers in der geschlossenen Kette 
wird nicht alleinig bestimmt durch die directe Wirkung, 
welche der inducirende Strom auf ihn ausiibt, sondern 
auch durch die Verainderung des Gleichgewichtszustandes 
im Aether des umgebenden und isolirenden Mittels. So- 
bald der inducirende Strom aufhért, kehren die Aether- 
molekiile in ihre urspriingliche Gleichgewichtslage zuriick, 
und man hat demzufolge in der, geschlossenen Kette einen 
Inductionsstrom yon gleicher Intensitét, aber von entgegen- 
gesetzter Richtung wie im ersten Fall. Nahert man einen 
inducirenden Strom einer geschlossenen Kette oder entfernt 
ihn von ibr, so ist der Effect offenbar derselbe, wie wenn 
ein Strom in einer ruhenden Kette anfingt oder aufhdrt. 
Obgleich man in dem isolirenden Mittel keinen eigentlichen 
Inductionsstrom wahrnimmt, weil der grolse Leitungswider- 
stand die Entstehung eines solchen Stroms verhindert, so hat 
man doch kein Recht zu der Annahme, dals darin die Aether- 
molekiile vollkommen in Ruhe blieben. Ihre Gleichge- 
wichtslagen verindern sich darin auch, weil die Erfahrung 
bewiesen hat, dafs kein Kérper als absoluter Nichtleiter 
betrachtet werden kann. 

Wenn zwei Aethermolekiile m und m’ in Ruhe sind 


und sich in dem Abstand r von einander befinden, so ist, 
16” 


244 


m m’ 


nach dem Gesagten ihre gegenseitige Abstofsung = — —,-- 


r 


Fir die Maafseinheit der Aethermassen haben wir hier 
offenbar diejenige Aethermasse genommen, welche fahig 
ist, einer anderen gleich grofsen Aethermasse die Beschleu- 
nigung 1 in der Zeit 1 zu ertheilen, wenn der Abstand 
zwischen diesen Massen 1 ist. Wenn dagegen m’ allein 
in Ruhe ist, wahrend m sich mit der constanten Geschwin- 
digkeit h bewegt in einer Richtung, die mit der Verbin- 
dungslinie dieser beiden Molekiile den Winkel 3 bildet, 
So ia man im Fall sich m dem m' nihert, in welchem 
Fall der scharfe Winkel mit 2 bezeichnet ist, als Ausdruck 
fir die Abstofsung, zufolge der Gleichung (1) des ersten 
Theiles dieser Arbeit: 


—"Fl1+9(- heos 3) + y (“C1 — cos” oT 


Fiir den Fall, dafs sich m von m’ entfernt, und man 
den stumpfen Winkel mit # bezeichnet, erhilt man die- 
selbe Formel, bis auf den einzigen Unterschied dafs h cos & 
(welches gleich ist der Projection der Geschwindigkeit — 
auf die Verbindungslinie) alsdann ein entgegengesetztes 
Zeichen bekommt. 

Zufolge der Gleichungen (7) und (10) hat man: 


wy e {1 — cos? 9}) = SW (1 — cos? #) 


und 
y (— heos +) = — ah cos d — a h’ cos? &. 


Substituirt man diese Werthe der Functionen w und 7 
in dem obigen Ausdruck fiir die Abstofsung zwischen 
zwel Molekdlen, von denen nur das eine in Bewegung ist, 
so bekommt man: 


mm’ 


+1 —ahcos 3 ns Ey (1 — = cos? #)| . a foe) 
Wenn m sich von m' eae ist re Winkel 3 stumpf 
und das zweite Glied wird positiv. 


Die Formel (12) driickt die directe Abstofsung zwischen 
m und m’ aus, wenn ersteres in Bewegung und letzteres 


245 


in Ruhe ist. Nun wird das Molekiil m’ auch von dem’ 
ganzen Rest der umgebenden Aethermasse abgestofsen. 
Im ersten Augenblick, bevor die Molekiile ihre Gleich- 
gewichtslage verindern konnten, ist die Resultante der 
Abstofsung, die von dem ganzen Rest der umgebenden 
Aethermasse auf m' ausgeiibt wird, gleich der Abstofsung 
zwischen dem in Ruhe gedachten m und m’, hat aber eine 
dieser Abstofsung entgegengesetzte Richtung. Diels geht 
mit Evidenz aus der Thatsache hervor, dafs die Resultante 
der auf m’ von der ganzen umgebenden Aethermasse 
ausgetibten Abstofsungen, gleich Null war, sobald das 
Molekil m sich noch in Ruhb befand. .Man erhalt also 
die Summe der Krdafte, die im ersten Augenblick, dam 
sich in Bewegung setzt, auf m’ wirken, wenn man von 
der Abstofsung, die durch Formel (12) ausgedriickt ist, 
die Abstofsung abzieht, welche m, als ruhend gedacht, 
auf m’ austibt. Daraus folgt, dafs das Molekiil m’ im 
ersten Augenblick lings der Verbindungslinie zwischen 
m und m’ mit einer Kraft abgestofsen wird, die ausge- 
driickt ist durch: 


+ "2 | ah cos ¢— +h (1 — 5 cos" 9)| . RTE 


Wenn dieser Ausdruck negativ wird, sucht das Mole- 
kiil m’ sich in Richtung der Verbindungslinie von m zu 
entfernen. Ist er dagegen positiv, so findet eine Annihe- 
rung in derselben Linie statt. Wenn m sich von m’ ent- 
fernt, ist der Winkel 3 gréfser als ein rechter und dem- 
mfolge das erste Glied negativ; findet dagegen eine An- 
naiherung statt, so ist dasselbe Glied positiv. 

Bezeichnet nun u die bewegte Aethermenge in der 
Langeneinheit des Leiters, in pelched sich m_ bewegt, 
und ist ds das Element dieses Leiters, so wird m gleich 
uds seyn. Nun ist wh gleich der Intensitat + des Stroms. 
Auf analoge Weise kann man m’ durch u'ds' ersetzen. 
“Solchergestalt erhalt man statt der Formel (13) die: 


+i, cos #— En — 5 cos? ds ds ee? 
1% 


246 \ 


Die Formel (14) ‘ist der Ausdruck fir die Kraft, mit 
welcher ein Element des inducirenden Stroms, dessen In- 
tensitat + ist, die Aethermenge u'ds' im ersten Augen- 
blick in der inducirten Kette langs der Verbindungslinie 
zwischen beiden Elementen zu bewegen sucht. Diefs ist 
der Maximalwerth dieser Kraft. Vom ersten Momente 
an nimmt sie immer mehr und mehr ab bis sie endlich 
gleich Null wird, wenn die Molekiile ihre neuen Gleich- 
gewichtslagen erreicht haben 

Die Formel (14) kann in zwei Theile zerfallt werden 


2 ee “cos tds ds’ und 5 ,tuwh(l — 5 cos’ d)dsds'. 


Bezeichnet man im zweiten Theile mit «4 die Intensitat 
des durch w' h angegebenen Stroms, so wird dieser Theil: 
kit / 
eg? 

Dieser Ausdruck bezeichnet die Halfte der elektrody- 
namischen Abstofsung zwischen zwei Ketten- Elementen 
ds und ds’, wenn sie parallel sind und respective von den 
Strémen 7 und @ durchlaufen werden. 

Bei der theoretischen Deduction der elektrodynamischen 
Formeln haben wir angenommen, dafs die Abstofsung 
zwischen den Aethermolekiilen sich den Elementen der 
Kette, in welchen sie sich bewegen, ohne Schwichung 
mittheile. Diese Hypothese gilt natiirlich nur von dem 
Theil der Abstofsungskraft zwischen den Molekiilen, der 
in den elektrodynamischen Formeln verbleibt, und nicht von 
demjenigen Theil, der in der Bildung dieser Formeln 
(von selbst) verschwindet. Die eben erwahnte Hypothese 
bezieht sich folglich auf diejenigen Glieder des Ausdrucks 
fiir die Abstofsung, welche mit k multiplicirt sind, und 
nicht auf das, welches die Constante a enthalt. In Betreff 
der durch dieses Glied ausgedriickten Abstofsungskraft, 
hat man weder das Recht, noch das Bediirfnifs eine solche 
Hypothese zu machen, da das besagte Glied nicht in den 
elektrodynamischen Formeln erscheint. Wenn man da- 
gegen diese Hypothese beibehalt fiir die mit k multipli- 


1 — 5 cos? o)ds ds’. 


y 247 


cirten Glieder in dem Ausdruck fiir die Abstolsung zwischen 
zwei Aethermolekiilen, so giebt die theoretische Deduction 
ein Resultat, welches mit der empirischen Formel in 
vollem Einklang ist. 

Allein, damit der in Rede stehende Theil der Ab- 
stofsungskraft sich den Elementen der Kette, in welchen sich 
die Molekiile bewegen, ganzlich mittheile, ist nothwendig 
vorausgesetzt, dafs dieser Theil der Abstofsung den Mole- 
kiilen selbst in ihren respectiven Ketten keine eigne Be- 
wegung mittheilen kénne, denn wenn diefs der Fall wire, 
wiirde ein Theil der Abstofsung verbraucht werden, um 
diese Bewegung hervorzubringen und Warme zu erzeugen, 
entspringend aus dem Widerstand, den die Kette dieser 
selben Bewegung entgegensetzt. Die Gesammtheit der 
Abstofsung kann also in diesem Fall nicht zu den Elementen 
der Kette tibergehen. Es ware jedoch méglich, dafs die 
Aethermolekile in Folge der erwahnten Abstofsung eine 
minimale Bewegung erfiihren, diese Bewegung aber zu 
gering ware, um bei den elektrodynamischen Phainomen 
eine Differenz zwischen Theorie und Erfahrung bheobachten 
zu lassen. Wie dem aber auch seyn mag, so erhalten 
wir doch als nothwendige Folge der von uns bei der 
Deduction der elektrodynamischen Erscheinungen gemach- 
ten Hypothese, dafs in der Formel (14) die mit der Con- 
stanten k multiplicirten Glieder nur einen ganz unbedeuten- 
den Einflufs auf die Verschiebungen der Aethertheilchen 
in der inducirten Kette ausiiben, und dafs demgemals ihre 
Wichtigkeit fiir die Induction héchst geringfiigig ist. 

Allein damit diefs der Fall sey, muls offenbar k h oder 
die Geschwindigkeit des Aethers in der inducirenden Kette, 
multiplicirt mit der Constante #, einen sehr kleinen nume- 
rischen Werth haben. Was die Geschwindigkeit h betrifft, 
* go haben die tiber sie angestellten Versuche, wie schon 
gesagt, zu keinem tibereinstimmenden Resultat gefiihrt. 
Fizeau und Gounelle fanden, dafs diese Geschwindig- 
keit in einem Kupferdraht auf 180, und in einem Kisen- 
draht auf 100 Millionen Meter in der Sekunde steige. 


948 


Die Geschwindigkeit in emem Hisendraht schatzte Walker 
nur auf 30 Millionen, und Gould sogar auf weniger als 
26 Millionen. Die an einem kupfernen Telegraphendraht 
zwischen Greenwich und Edinburgh gemachten Versuche 
gaben eine Geschwindigkeit von etwas mehr als 12 Millionen 
Meter in der Sekunde, und auf der Telegraphenlinie von 
Greenwich nach Briissel erhielt man nur 4 Millionen. 
Die geringe Geschwindigkeit in dieser letzten Leitung, 
die ebenfalls von Kupfer war, erklart sich zum Theil da- 
durch, dafs eine grofse Linge des Drahts unter Wasser 
lag. Ueberdies ist zu bemerken, dafs in Folge der Art, 
wie diese Versuche angestellt wurden, die citirten Ziffern 
die Geschwindigkeit ausdriicken, mit welcher die erste 
Aethermenge sich beim Beginn des Stroms von einem Pol 
der Saéule zum andern fortpflanzt. Das Verhaltnifs dieser 
Geschwindigkeit zu derjenigen, welche bei Andauer des 
Stroms. mit constanter Intensitat stattfindet, ist noch nicht 
durch Versuche ermittelt worden. Ueber die Geschwindig- 
keit des Aethers in einem Metalldraht unter Herrschaft der 
Umstande, welche einen gewohbnlichen Inductions-Versuch 
begleiten, wissen wir sogut wie nichts, héchstens, dals sie 
sehr grofs ist. 

Winlenpoud die Constante k, welche nichts anderes ist als 
die Constante, welche in der Ampére’schen Formel fiir 
die elektrodynamischen Phinomene als Factor auftritt, so 
ist der Werth dieser Constante durch W. Weber und 
Kohlrausch experimentell bestimmt worden'). Wird 
die oben fiir die Messung des Aethers gegebene Maafs- 
einheit beibehalten, so hat man nach den Versuchen dieser 
beiden pee im runden Zahlen 


7 ,= 440 Millionen Meter in der Sekunde. 


Nimmt man nun fiir die Geschwindigkeit h einen Werth, 
der innerhalb der Granzen der erwahnten Veialichdrasaltats 
liegt, so erhilt man einen sehr kleinen Werth fir das 
Produkt kh. Nun mufs auch die Constante a des ersten 

1) Diese Ann. Bd. 99 S. 10. 


249 


Gliedes der Formel (14) einen dufserst kleinen Zahlen- 
werth haben. Aus den in dieser Arbeit auseinanderge- 
setzten theoretischen Betrachtungen geht offenbar hervor, 
dafs das Produkt ah kleiner als 1 seyn muls. Nehmen 
wir nun z. B. den von Walker gefundenen Werth von 
h, nimlich 30 Millionen Meter pro Sekunde, so wird der 


1 lee, : 
erth teeta els 
W von @ <s>aniiong: Das Produkt 3 Wird also in 
Nf 


dieser Voraussetzung = oO Ma und folglich wird a 


400 Mal gréfser als ; seyn kénnen. Man sieht daraus, 
dafs das Resultat, zu welchem wir durch theoretische An- 
sichten gelangten, namlich, dafs die mit af multiplicirten 


Glieder der Formel (14) gegen das erste vernachlassigt 
werden kénnen, keineswegs von der Erfahrung widerlegt, 
sondern eher bestatigt wird. Versuche allein kénnen ent- 
scheiden, ob diefs in Wirklichkeit der Fall sey. 

Die durch die Formel (14) ausgedriickte Wirkung des 
Aethers auf das Element ds’ der Kette erstreckt sich lings 
der Verbindungslinie zwischen ds und ds’. Allein da der 
Aether des Elements ds’ sich nur lings diesem Elemente 
bewegen kann, so mufs man, um das Maal(s der auf den 
Aether von ds’ ausgeiibten Bewegung zuerhalten, diesen Aus- 
druck multipliciren mit dem Cosinus des Winkels, welchen 
das Element der Kette mit der Richtung der wirkenden 
Kraft bildet. Nennt man ‘7’ diesen Winkel, so mufs man ihn 
also mit cos: multipliciren. Unter elektromotorischer 
Inductionskraft wird die beschleunigende Kraft ver- 
standen, die der inducirende Draht auf den in der Langen- 
einheit des inducirten Drahts enthaltenen Aether ausiibt. 
Diese beschleunigende Kraft erhalt man, wenn man den 
Ausdrusk (14) durch w’ dividirt. Man erhilt dadurch als 
Ausdruck der Induction eines Elements des Stroms auf 
ein Element des inducirten Stroms wihrend des ersten 


Augenblicks: 
+4 [a cos 3— “(1 —$c0s #)] cos #'dsds’ ,. (15). 


250 


Die inducirte Kette mufs also immer geschlossen seyn, 
damit ein Inductionsstrom médglich werde. Bei der Inte- 
gration der Formel (15) in Bezug auf ds’ verschwindet 
daher immer das von cos + unabhingige Glied, namlich 
khi 
Vine 
auch haben mag, vorausgesetzt dafs diese Kette geschlos- 
sen sey. Dies ist leicht durch folgende Betrachtung er- 
wiesen. Denken wir uns, um das Element ds als Centrum 
zwei Kugelflachen beschrieben, die eine mit dem Radius 
r, die andere mit dem Radius r+ dr. Wenn nun ein 
Theil der inducirten Kette sich auf einer oder der anderen 
dieser concentrischen Flachen befindet, so wird das vor- 
benannte Glied offenbar fiir diesen Theil der Kette ver- 
schwinden. Ueberall wird in diesem Fall cos %#' gleich 
Null seyn, weil der Radius einer Kugel immer einen 
rechten Winkel bildet mit den Linien, gezogen vom Hnd- 
punkte des Radius auf der Oberflache der Kugel. Die 
Elemente der inducirten Kette, welche zwischen die beiden 
concentrischen Flachen fallen, miissen immer in gerader 
Anzahl da seyn, weil die Kette geschlossen ist. Wenn 
man sich also in der inducirten Kette einen Strom denkt, 
so mufs derselbe eben so oft von der dufseren Flache zur 
inneren gehen, als von der letzteren zur ersteren. Der Co- 
sinus des Winkels 3, welchen ein jedes zwischen die 
Flachen eingeschlossenes Element mit dem entsprechenden 


-cos ® ds ds', was fiir eine Form die inducirte Kette 


Radius bildet, ist gleich a , und die Anzahl dieser Cosinus, 


welche ein positives Zeichen haben, ist der mit negativem Zei- 
chen gleich. Daraus folgt, dafs fiir alle die Elemente, welche 
sa ds ods! 
Null seyn mufs. Da nun dieses wahr ist fir jeglichen 
Werth von r, so mufs es auch wahr seyn fiir die ganze 
Kette. Man kann also bei der Integration statt der For- 
mel (15) die Formel: 


+ | (acos #-+ 3 kh cos? #) cos ds ds". eG Kay) 


anwenden. 


zwischen die beiden Flachen fallen, die Summe 


251 


Diese Formel driickt aber nur die Induction des ersten 
Augenblicks aus ehe die Molekiile des Drahts und des 
umgebenden Mittel ihre urspriingliche Gleichgewichtslage 
verlassen konnten. Allein die Induction fiihrt fort bis die 
neuen Gleichgewichtslagen erreicht sind, worauf die In- 
ductionskraft Null wird. Die Inductionskraft erleidet eine 
fortdauernde Verringerung vom Anfang bis zu Ende der 
Inductionszeit und die Formel (15) giebt nur den Maxi- 
mumwerth fiir den ersten Augenblick. Das Resultat davon 
mufs seyn, dafs die Inductionsstréme zu Anfange ihrer 
Existenz sich sehr stark erweisen und darauf an Kraft 
abnehmen, wie es auch die Erfahrung bestiatigt'). Wenn 
man nun die Grdélse eines Inductionsstroms fiir gegebene 
Umstande berechnen will, so mufs man in Betracht ziehen 
nicht nur den Maximumwerth der Induction im ersten 
Augenblick 4 t, sondern auch die Summe aller Inductionen 
wihrend der ganzen Inductionszeit. Bezeichnen wir, Kiirze 
halber, den Maximumwerth der Induction, die ein Strom- 
Element auf ein Element der inducirten Kette ausibt, 
mit Jt Ar, wenn die Entfernung zwischen den Elementen 
r ist, so kénnen wir die Induction, die wihrend eines 
unmittelbar darauf folgenden Augenblicks stattfindet, durch 
4tp Ar ausdricken, wo p kleiner als eins ist. Die Summe 
aller dieser Inductionen wird solchergestalt seyn: 

Ati +p+p,+pyt.-+0)Ar 
wo jedes folgende Glied der Reihe kleiner ist als das vor- 
hergehende. Kiirzer noch lifst sich diefs durch dt FAr 
geben, wo F die Summe der Reihe bezeichnet. Fiir ein 
anderes Element des inducirten Stroms, dessen Entfernung 
vom inducirenden Element r, ist, erhalt man auf dieselbe 
Weise dt F, Ar,. Wenn nun F immer gleich F, wire, 
d. h. wenn die Summe der Reihe constant ware, so wiirde, 
welche Verinderung man auch die Stromstarke 7 und den 
Abstand r zwischen den Elementen erleiden liefse, doch 


7 


1) Siche Lemstrém, K. Vetensk. Acad. Handl. Ny Féljd. T. VII, 
1869, (diese Ann. Bd. 147 8. 354). Blaserna, Giornale di scienze na- 
turali ed economiche Vol. VI, Palermo 1870. 


252 


die Summe der Inductionen dem Maximumwerth propor- 
tional werden, und man kénnte demnach mit Beibehaltung 
der Formel (16) die relative Gréfse des Inductionsstroms be- 
rechnen. Dafs F unabhiangig ist von é unterliegt keinem 
Zweifel; aber man kann nicht dasselbe von r sagen. In 
einem gegebenen Moment ist die Inductionskraft auf die 
Aethermasse w'ds’ der inducirten Kette proportional dem 
Unterschiede zwischen der Abstofsung, die das Element des 
inducirenden Stroms (in welchem die Aethermasse wu ds sich 
mit der Geschwindigkeit h bewegt) auf wu’ ds’ ausiibt, und 
der Abstofsung derselben Masse durch die ganze tibrige 
Aethermasse. Die erste dieser Abstofsungen nimmt ab 
im umgekehrten Verhdltnifs des Quadrats der Entfernung 
zwischen den Elementen ds und ds’, wie diefs aus dem 
Vorhergehenden klar hervorgeht. Wenn diefs nun auch 
mit der letzteren der Fall ware d. h. mit der von der 
ganzen tbrigen Aethermasse auf das Element w’ ds’ aus- 
getibten Abstofsung, so wiirde offenbar F unabhangig seyn 
von r; denn man kénnte in diesem Fall fiir einen ge- 
gebenen Moment die von dem Element ds des inducirenden 
a 


Stroms herriihrende Abstofsung durch-— , und die von der 


re 
ganzen tibrigen Aethermasse bewirkte durch 2 ausdriicken, 
r 
in welchen Ausdriicken a und b constant seyn wiirden. 
Die Inductionskraft wtirde dann fiir diesen Moment = (a— b), 
I; 


wofiir sich p Ar schreiben liefse, worin p eine Constante 
wire. So lange auch die Aethermolekiile sich in ihren 
_ urspriinglichen normalen Gleichgewichtslagen befinden, ist 
die Abstofsung, welche die ganze tibrige Aethermasse mit 


: : ta ! 
Ausnahme der in uw ds auf w' ds’ ausiibt, gleich 4-““""“ " aN . 


und nimmt also wirklich ab im umgekehrten Verhaltnifs 
des Quadrats der Entfernung. Allein diefs kann nicht 
mehr der Fall seyn, nachdem die Molekiile verschoben 
worden sind und der Aether ringsum wp’ ds’ demgemifs 
eine andere Vertheilung als im normalen Zustand erhalten 


253 


hat; denn die von dem umgebenden Aether auf uw’ ds’ aus- 

geitibte Abstofsung ist natiirlich nicht unabhangig von der 

Vertheilung des Aethers. F muls also nothwendig ab- 

hangen von r, und wir schreiben also nun F (r) statt F. 
Wir haben demnach als Ausdruck fir die Gréfse des 

Inductionsstroms die folgende Formel erhalten: 

SLMS. (a cos } + ikh cos? :#)cos # dsds' . . (17) 


72 


oder, wenn man das letzte Glied vernachlassigt: 


+ 2 cos o cos 9! ds ds’ Pe Gk yad Bt. 


Wir nehmen nun an, dafs der inducirende Strom ge- 
schlossen sey und solche Gestalt habe, dafs er durch eine 
Ebene in zwei symmetrische Halften getheilt werden kénne. 
Jedes Element a auf der einen Seite dieser Ebene hat 
alsdann symmetrisch ein entsprechendes Element a’ auf der 
anderen Seite. Ueberdiefs nehmen wir an, dafs die indu- 
cirte Kette geschlossen sey und symmetrisch um die- 
selbe Ebene liege. Jedem Element 6 auf der ersten 
Seite der Ebene entspricht sonach ein symmetrisches Ele- 
ment b' auf der anderen Seite. Daraus folgt, dafs der 
Abstand zwischen a und b’ ebenso grofs seyn muls als der 
zwischen a’ und b, dafs der Cosinus des Winkels zwischen 
dem Element a und der Verbindungslinie a b’ ebenso grofs 
seyn mufs als der Cosinus zwischen a’ und a’b, aber 
dafs diese Cosinusse entgegengesetzte Zeichen haben 
miissen, weil die Richtung der Elemente auf beiden Seiten 
der Ebene bestimmt ist durch die Richtung eines Stroms, 
den man die Kette durchlaufen lafst. Auf dieselbe Weise 
sind die Cosinusse der Winkel, welche die erwihnten Ver- 
bindungslinien mit den Elementen b und b’ der inducirten 
Kette bilden, von gleicher Gréfse, aber entgegengesetztem 
Zeichen. Bei der Induction des Elements a auf 6’, und 
a auf b werden demnach die beiden Cosinusse % von 
gleicher Gréfse, aber von entgegengesetztem Zeichen seyn, 


254 


was auch von den beiden Cosinus 3% gilt. Daraus folgt, 
dafs der dem Gliede der Formel (17), worin cos? + ein- 
geht, entsprechende Theil der Induction Null seyn wird 
fiir diese beiden symmetrisch vereinigten Elemente. Das- 
selbe gilt von allen tibrigen symmetrischen Elementen. 
Wenn von den zwei Ketten, inducirenden oder inducirten, 
jede von einer und derselben Ebene symmetrisch geschnitten 
wird, so wird das Integral des Gliedes, in welches cos? # 
eingeht, folglich Null seyn. In diesem Fall sind die Inte- 
grale der Formeln (17) und (18) vollkommen gleich. 

Wir wollen nun das theoretische Resultat mit den Re- 
sultaten der Erfahrung vergleichen. 

Gesetzt, die Kette sowohl des inducirenden wie des 
inducirten Stroms sey kreisrund, die erste vom Radius R, 
die letzte vom Radius R,, die Ebenen der beiden Kreise 
seyen parallel und die Verbindungslinie beider Centra 
sey winkelrecht gegen diese Ebenen. In diesem Falle 
liegen die beiden Ketten symmetrisch um dieselbe Ebene, 
und die Inductionsformel (18) ist alsdann anwendbar. Denken 
wir uns nun, der inducirende Kreis liege in der xy-Ebene 
eines rechtwinklichen Coordinatensystems, das seinen An- 
fang im Centrum des Kreises habe, so befindet sich die 
inducirte Kette in einem gewissen Abstand s von dieser 
Ebene. Der Abstand r eines in dem inducirenden Kreise lie- 
genden Klementes ds, dessen Coordinatenaz =o und y= — R 
sind, von einem in der inducirten Kette liegenden Ele- 
mente ds’ mit den Coordinaten 2,, y,, 2,, ist dann gleich 


+Va.?+(y,+ Rk)? +%,? oder, was dasselbe ist, gleich 
+VR?+R?+2Ry, +2,2. Die Tangente des Elements 
ds ist parallel der -Axe, und wenn man annimmt, dafs 
der inducirende Strom in der positiven Richtung der x-Axe 


. Ki re . . . 
eht, ist cos # ==—-; er Andert also sein Zeichen mit 2. 
9 p 9 1 


Zahlt man das Element ds‘ des inducirten Stroms von der 
der Richtung des inducirenden Stroms entgegengesetzten 


Seite, so wird cos # gleich ae welcher folglich auch sein 
Des 
Zeichen mit 2, wechselt. Fiihrt man in die Inductions- 


255 


formel (18) diese Werthe von r, von cos i? und cos 3 
ein, so erhalt man: 

, aitRF 

R, 


a dsds'. 


Daraus folgt, dals die Induction des Elementes ds 
gleich ist in den beiden Halften, in welche der inducirte 
Strom durch die Ebene der ys getheilt wird, dafs die 
inducirten Stréme auf derselben Seite und in umgekehrter 
Richtung des inducirenden Stromes gehen. 

Allein es ist klar, dafs jedes Element des inducirenden 
Kreises dieselbe inducirende Wirkung austibt wie das eben 
betrachtete Element ds. Die gesammte Induction des 
inducirenden Kreises auf ein Element des inducirten Kreises 


ist also: 
22h? aif (r) x, ? 


ete Rr ds 
ber ds’ OEE ha 2 2 2 
aber ds’ = VF, und z,? = R,* —y,. Wenn man so- 
wohl diese Werthe als den von r einfiihrt, und, nachdem 
das Integral zwischen den Grinzen y, = + Rund y,=— R, 


genommen worden, diefs letztere mit 2 multiplicirt, dann 
y, durch R, u und folglich dy, durch R, du ersetzt, so 
erhalt man als Ausdruck fiir die gesammte Induction: 


“=—-+1 ; 

fs 5 ef FG) Vi—u? du 
age vi i fog Oa stiles 
“u——1 


Felici hat folgenden Satz experimentell erwiesen: Es 
seyen zwei kreisrunde Stromketten A und B von gleichem 
Radius R, in einem Abstande z parallel nebeneinander, 
so dafs die ihre Centra verbindende Linie einen rechten 
Winkel mit diesen Ebenen bilde, zwei andere kreisrunde 
Stromketten C und D, beide vom Radius R,, seyen eben 
so gelagert, aber in dem Abstande %, von einander, so 


dafs — =; Wenn man nun durch jeden der Kreise 
be 1 

A und C einen inducirenden Strom von gleicher Intensi- 
tat leitet, so verhalten sich die in B und D inducirten 


Stréme zu einander wie der Radius R zum Radius Rj. 


256 


Mittelst. dieses Princips kann man die Function F (r) 
bestimmen. Macht man in der obigen Integralformel 
R=R, und F(r) = br = dV2R + 2Ru+z7, wob 
eine Constante ist, so erhalt man: 


w=+1 
: Vi—w 
+4n7abiR : aoe 
(+2045) 
es — 


Da das, was unter dem Integralzeichen steht, von R 


unabhangig ist, wenn constant bleibt, so wird der In- 


ductionsstrom proportional zu R seyn, conform mit den 
Versuchen von Felici. 

Statt der Forme! (18) erhalt man solchergestalt als 
Ausdruck fiir die Induction zweier Elemente: 


abi 


+-—cosidcosi'dsds' . . . (20). 


ie 

Um zu sehen, ob die durch die Formel (19) erhaltenen 
theoretischen Resultate, nachdem die Function F (r) 
auf oben angegebene Weise bestimmt worden, mit der 
Erfahrung itibereinstimmen wiirden, hat Hr. Dr. Sundell, 
Prof. extr. an der Universitat zu Helsingfors, eine grofse 
Anzahl von Versuchen im _ physikalischen Laboratorium 
der Akademie der Wissenschaften in Stockholm angestellt. 
Eine Priifung dieser Art war nothwendig, um die erlangten 
theoretischen Resultate strenge zu controliren, denn man 
hatte bisher nur eine sehr beschrinkte Zahl von Ver- 
suchen, die zu unserem Zweck geeignet waren. Wir 
nehmen uns die Freiheit éine Reihe dieser Versuche mitzu- 
theilen, indem wir fiir ein gréfseres Detail den Leser auf 
die Arbeit des Hrn. Sundell verweisen '). 

Der Radius R der Inductionsrolle war 21,7 Centm., 
der Radius der inducirten Kette 7,1 Centm. Der Abstand 
zwischen beiden Kreisebenen ist in Centimetern unter z 
angegeben. 


1) Oefversigt af Vetensk, Acad. Férhandl. 1872, Febr. 


mos 


Ablenkung des Mangnetometers. 


z Beobachtet Berechnet Unterschied 
joe tes 5 1 a Be ws 
10 127,4 128,3 + 0,9 
15 93,3 93.4 + 0,1 
20 66,1 66,0 01 
25 46,8 46,6 03 
30 33,8 33,3 =0:5 
40 17,9 18,1 + 0,2 


Die Uebereinstimmung zwischen den berechneten und 
den von Hrn. Sundell beobachteten Resultaten ist in 
jeder Hinsicht eine vollkommen befriedigende. 

Befindet sich der inducirende Kreis in der xy-Ebene 
mit dem Centrum im Anfang, und der inducirte Kreis in 
der yz-Ebene, aber solchergestalt, dafs er sein Centrum 
weder auf der Axe der z, noch auf der Axe des y habe, 
so macht die Integration dasjenige Glied der Inductions- 
formel (17), in welches cos # eingeht, verschwinden, wih- 
rend das andere Glied, welches cos*  enthalt, alleinig 
iibrig bleibt. Eine solche Anordnung der Inductionsketten 
ist folglich zu der Untersuchung geeignet, ob dieses Glied 
ein wahrnehmbares Inductionsvermégen habe oder nicht. 
Hr. Sundell hat mittelst dieses Verfahrens Versuche 
gemacht, welche indefs keine sicher wahrnehmbaren Re- 
sultate gaben, was eben so die oben entwickelte theoretische 
Deduction verstarkt. 

Das wahre Gesetz der Induction zwischen zwei Ele- 
menten ist also durch die vorhin gegebene Formel (20) 
ausgedriickt, 

Vermége der Grundlage unserer theoretischen Unter- 
suchungen ist einleuchtend, dafs die besagte Formel auch 
fir den Fall gilt, wo die Induction bei einer constanten 
Intensitat des Stromes stattfindet und daraus entspringt, 
dafs die Entfernung zwischen dem inducirenden Element 


»  .ds und dem inducirten ds’ abnimmt von unendlich bis r. 


5. Vertheilung des freien Aethers in Ruhe auf 
dem Leitdraht zwischen den beiden Polen einer 


Poggendorff’s Annal. Ergiinzungsbd, VI. 17 


258 
Saule. — Wenn ein Leitdraht von betrachtlichem Wider- 
stand die Pole einer galvanischen Batterie verkniipft, so 
entsteht, wie man weils, freie Elektricitét auf der Ober- 
fliche des Drahts. Die positive Elektricitit des Drahts 
zeigt ihr Spannungsmaximum in der Nahe des positiven 
Pols. So wie man sich von diesem entfernt, nimmt die 
positive Elektricitét ab, und wenn der Draht in seiner 
ganzen Lange denselben Leitungswiderstand darbietet, so 
giebt es in der Mitte dieser Linge einen indifferenten 
Punkt, jenseits dessen die andere Halfte des Drahts sich 
negativ elektrisch erweist, mit wachsender Spannung gegen 
den negativen Pol hin. Ist der Widerstand des Drahts 
gegen das eine Ende hin gréfser als gegen das andere, 
so liegt der indifferente Punkt auf Seite des gréfseren Wider- 
standes. Der Unterschied zwischen den elektrischen Span- 
nungen an zwei Punkten des Drahts, dividirt durch ihren ~ 
reducirten Leitungswiderstand, ist tiberall constant. Diese 
Gleichgewichtslage der freien Elektricitait scheint schwer 
erklarbar zu seyn, denn es scheint, die positive und die 
negative Elektricitét miifsten den indifferenten Punkt tiber- 
schreiten, um sich zu vereinigen. Man hat hieriiber bisher 
noch keine befriedigende, von jeder Hypothese freie Er- 
klarung gegeben. Die von uns aufgestellte Theorie giebt diese 
Erklarung von selbst. Wenn ein galvanischer Strom anfangt, 
so verlassen die Molekiile der umgebenden Aethermasse 
die bis dahin von ihnen eingenommenen Gleichgewichts- 
lagen und gehen in neue tiber. Dadurch entsteht in einem 
benachbarten geschlossenen Leiter ein inducirter Strom. 
Die Molekiile, welche sich in einem benachbarten nicht leiten- 
den Kérper befinden, werden gleichfalls aus ihren Gleichge- 
wichtslagen getrieben und nehmen neue an, obgleich der 
Mangel an Leitungsfahigkeit nicht die Entstehung eines 
eigentlichen Inductionsstroms erlaubt. Die Molekiile bleiben 
so lange in ihren neuen Gleichgewichtslagen als die wir- 
kende Ursache (der galvanische Strom) mit constanter 
Kraft andauert. Das Gesetz der Wirkung eines Elements 
des inducirenden Stroms auf ein Element des inducirten 


“ee ¢ 


~ 209 


Stroms ist durch die obigen Formeln ‘ausgedriickt. Allein 
es ist klar, dafs ganz dasselbe gilt von zwei Elementen 
ds und ds’ in einer und derselben geschlossenen Kette. Der 
galvanische Strom sucht also von seinem Beginne an einen 
ihm in Richtung entgegengesetzten Strom zu erzeugen. Die 
elektromotorische Kraft der Siule setzt dieser Bewegung 
ein Hindernifs entgegen. 

Der Aether des Leitdrahts, welcher die beiden Pole 
vereinigt, wird durch die Inductionskraft gegen den posi- 
tiven Pol gefiihrt, und hauft sich dort an bis seine Span- 
nung hinreicht, den durch die elektromotorische Kraft 
herbeigeschafften Widerstand zu iiberwinden und die in- 
ducirende Kraft zu iiberwaltigen. Es ist vollkommen klar, 
dafs die Dichtigkeit des Aethers mit der Entfernung vom 
positiven Pol abnehmen muls. Da die im Draht enthaltene 
Aethermasse constant ist, so mufs, wenn dieser Aether 
gegen den positiven Pol gefiihrt wird, am negativen Pol 
ein Mangel an Aether entstehen, und dieser Mangel wird 
ebenso grofs seyn als der Ueberschuls am positiven Pol. 
Eine directe Folge aus dem Vorhergehenden ist: dafs die 
algebraische Differenz zwischen diesem Ueberschuls und 
diesem Mangel proportional seyn mufs der Intensitat des 


Stroms. 
6. Die chemischen Erscheinungen und andere 
mit ihnen verwandte. — Die Grinzen dieser Arbeit 


verhindern uns, hier eine vollstandige und detaillirte Aus- 
einandersetzung von der Anwendung der erwahnten Theorie 
auf die Wirkung des galvanischen Stroms zu geben. Wir 
kénnen nur die Ausgangspunkte der Erklirung der chemi- 
schen Erscheinungen andeuten. Zundchst lenken wir die 
Anfmerksamkeit auf die Thatsache, dafs die auf den vor- 
hergehenden Blattern gegebene Inductionstheorie uns eine 
neue Kraft zur Verfiigung stellt, die so lange in perma- 
. nenter Thatigkeit ist als der Strom andauert. Diese Kraft, 
bestimmt ihrer Gréfse nach durch die Formel (16), sucht 
ein in Ruhe befindliches Aethermolekiil in einer Richtung 


entgegengesetzt der des Stroms fortzufihren. Denken 
Waa 


260 

wir uns nun, der Strom durchlaufe eine elektrolytische 
-Flissigkeit, bestehend aus einer chemischen Verbindung 
von zwei Elementen p und q von denen, nach der von 
Berzelius und anderen Chemikern angenommenen Idee, 
p elektropositiv und q elektronegativ sey, d. h. nach un- 
serer Betrachtungsweise p einen Ueberschufs und q einen 
Mangel an Aether vorstelle. Aus dem Vorhergehenden 
folgt, dafs der Strom das Molekiil p mit gréfserer Kraft 
gegen den positiven Pol fihrt als das Molekiil g. Da dieser 
Act in allen Theilen der Flissigkeit vorgeht, so mufs das 
letztere Molekiil, vermége des Archimedischen Princips, 
suchen, den negativen Pol zu erreichen. Wenn nun die Kraft, 
mit welcher die Molektile sich solchergestalt in einer ent- 
gegengesetzten Richtung zu bewegen suchen, grdfser ist 
als die Affinitit zwischen den Molekiilen, so wird eine 
Zersetzung erfolgen, und man wird die Molekile p 
am positiven und die Molekiile g am negativen Pol im 
UDeberschuls erhalten. 

Im ersten Theil der Arbeit aufserten wir die Meinung, 
dafs die materiellen Theilchen einer Flissigkeit kénnten 
von dem Strom mechanisch in seiner Richung mit fort- 
gerissen werden, und dafs man darin die Hauptursache 
der von Wiedemann studirten Thatsachen erblicken 
kénne. Allein man mufs auch die durch die Formel (16) 
ausgedriickte Kraft des Stroms in Betracht ziehen, ver- 
moge welcher der Strom die ruhenden Aethermolekiile 
in einer der seinigen entgegengesetzten Richtung fortzu- 
fihren sucht. Wenn nun diese Aethermolekiile innig vereint 
sind mit materiellen Theilchen, so miissen diese letzteren 
in gleichem Sinn mit fortgerissen werden. Es ist also még- 
lich ftir die Theilchen, die sich in einer von einem gal- 
vanischen Strom durchlaufenen Fliissigkeit befinden, eine 
Bewegung sowohl in dem einen als in dem anderen Sinne 
zu erhalten, weil dieser Sinn abhangt von der Kraft, welche 
die grofsere Intensitaét darbietet. Wir glauben, dals die yon 
Quincke?) studirten Phinomene dieser Kategorie auf 


1) Pogg. Ann, Bd. CXII S. 513, 


261 


diese Weise erklart werden kénnen, ohne dals man néthig — 
hat, die Wirkung der freien Elektricitét, die sich an der 
Oberflache der Flissigkeit befindet, zu Hilfe zu nehmen. 

Der Umstand, dafs die Theilchen eines Volta’schen 
Bogens vom negativen Pol zum positiven Pol gefiihrt wer- 
den, obgleich ihre Menge bedeutend geringer ist als die der 
Theilchen, welche durch den Strom abgerissen und in ent- 
gegengesetzter Richtung fortgeschleppt werden, mufs auch, 
nach unserer Theorie, der Inductionskraft des Stromes zu- 
geschrieben werden kénnen. 

7. Drehung der Polarisationsebene des Lichts 
unter Wirkung des Stroms. — Um diese Erschei- 
nung zu erklaren, hat man allgemein augenommen, dals 
die materielleu Molekiile des durchsichtigen Kérpers, in 
welchen die Drehung geschieht, eine directe Einwirkung 
seitens des galvanischen Stroms erleiden und dafs diese 
Einwirkung ihrerseits die Drehung der Polarisationsebene 
erzeuge. Dagegen nimmt C. Neumann an, die Drehung 
entspringe aus der Wirkung, welche die von der Wirkung 
des galvanischen Stroms herriihrenden molekularen Stréme 
Ampére’s auf die Aethermolekiile ausiiben. Er hat ver- 
sucht zu beweisen, dafs die besagten Phinomene sich 
erklaren lassen durch die Hypothese, dafs diese Mole- 
kularstréme auf die Aethermolekiile wirken, wie wenn 
die letzteren elektrisch waren. Die vorstehende Darlegung 
iiber die Natur der Elektricitat zeigt, dafs von den hbeiden 
Meinungen die von Neumann der Wahrheit am nichsten 
kommt. Der Aether des durchsichtigen Kérpers, welchen 
der galvanische Strom umringt, kann unter der Wirkung 
dieses Stroms sich nicht im normalen Zustand befinden. Die 
Aethermolekiile veraindern ihre Gleichgewichtslagen und 
tiberdiefs stellen sich molekulare Aetherstréme ein, oder, 
wenn sie schon existirten, nehmen sie unter Hinflufs des 
galvanischen Stroms eine bestimmte Richtung an. Neu- 
mann’s Meinung in Betreff der directen Wirkung der 
Molekularstréme auf die Aethermolekiile ist nicht mehr 
eine der Bestitigung bediirfende Hypothese, sondern 


262 


eine Wahrheit, wenn man annimmt, dafs die elektrischen 
Erscheinungen im Aether stattfinden. Aber sicher muls 
bei dieser Erklarung auch Riicksicht genommen werden 
auf die Abanderung in den Gleichgewichtslagen der Aether- 
theilchen. 


4 


IV. Studien tiber Affinitéit in Eisenchlorid- 
Lésungen, ohne Werdnderung des Aggregatxu- 
standes; von Alexander Miiller in Berlin. 
(Schlufs von S. 141.) 


Mittelwerthsberechnungen und Abrundungen. 


Nach Ba IV vom 19. August 1868 ist 
19,4 (VIILi) = 9,99 (X°S*) + 3,56 (16); 


nach A III vom 18. August, mit Vertauschung von X27? 
gegen X “2 

18,78 (VII) = 10,3(X°**) +4 3,2 (10); 
nach CIIT vom 19. August 

17,9 (VIILi) = 9,25 (X“*) + 3,4 (10); 
und nach Be VII vom 19, August, mit Vertauschung von 
Vili * + : gegen X “Fe 


17,55 (VIIi) = 9,99 (K°=*) + 3,3 (118). 
Hieraus im Mittel: 
a) 18,41 (VIIé) = 10,14(K°**) + 3,36 1b), 
Nach Be VI vom 19. August haben wir mit Vertau- ; 


schung von VII “= " gegen X Set 


b) 24,8 (VIF) = 9,99 (X bee 9,99 (IIb); 


263 


ferner nach B IV vom 18. August 
e) 18,78 (VIII i) = 5,02 (VIIA) + 1,68 (II). 
Wir rundem die in diesen Gleichungen enthaltenen 
Gréfsen ab und gelangen zu folgenden Gleichungen: 
aus } wird 


1) 25 (VIf) = 10(K°**)+9,1 (118); 
aus @ wird: 


II) 18,5 (VII) = 10(X°+* + 3,3 (AI); 


aus ¢ wird: 
_ WY) 18,5 (VIi = 5 (VINA) + 1,7 (Ib). 
Aus I und II erhalt man: 
IV) 25 (VIf) = 18,5 (VIII¢) + 5,8 (11d); 
aus II und II: 
V) 5 (VIIIh = 10(X*>*)+ 1,6 (IIb) 
und aus I und V: 
VI) 25 (VIf) = 5 (VIIIh) +-7,5 Cb), 
in welchen 6 Gleichungen die aulserhalb der Parenthese 
stehenden Zahlen Millimeter, die Parentheseninhalte aber 
die vorher charakterisirten verschiedenen Lésungen von 
Ferridacetat: VIf, 
essigsaurem Hisenchlorid: VIIIh und 4, 
und .essigsdurefreiem Eisenchlorid: Xb und e 
bedeuten, so dafs die einzelnen Glieder der Gleichungen, 
subjectiv gesprochen, die Farbenmengen ausdriicken, welche 
nach dem Durchgange farblosen Lichtes (von hinreichen- 
der Starke) durch die bezeichneten Flissigkeitsschichten 
der betreffenden Lésungen zur Empfindung gelangen kén- 
nen, oder, objectiv gesprochen, den Theil des in der 
Lésung zerlegten Sonnenlichtes, welcher der Absorption 


entgeht. 


Berechnung der Menge Ferridacetat, welche durch Essigsaure in Hisen- 
chloridlésungen gebildet wird. 


Da die Lésung VIIh fast 26 Procent und Lésung VIIIé 
fast 13 Procent freie Essigsiure (C,H, O,) oder die aqui- 


264 


valente Salzsiure enthalt und das Eisenchlorid wenig Nei- 
gung zur Bildung basischen Salzes hat, darf man nach 
vorstehenden Gleichungen I, II und V schliefsen%), dafs 
enthalten ist in 


5,0 Mm. Lésung VIILh: 2- = 17,6 Procent und in ~ 


18,5 Mm. Lésung VIIIi: = 36,3 Procent 


yon der in 25,0 Mm. Lésung VIf enthaltenen Menge 
ee welche colordquivalent ist mit 10,0 Mm. der 


Lésung 5 gar Sia 9,1 Mm. der Lésung IIb. 


25,0 Me VIf aber mit 0,0042 Atom Fe, O, in 100 CC. 
geben die Atomconstante 0,105, 
danach die Ferridacetatmenge 


in 18,5 Mm. VII i = 0,105 x = — (,0371 Atomconstante 


uw, in 5,0 Mm. VIIh = 0,105 x 1° = 0,0184 Atomconstante. 


Vergleicht man diese wails mit den Ferridconstanten 
der Liésungen VIIIi und h, z. B. ergeben sich folgende 
Verhiltnisse: 

In 100 CC. Lésung sind enthalten 

bei VIIIi 0,020 Atom Fe, O, 
» VIILh 0,040 , 53 

Bei vollstandiger Verwandlung des Kisens in Acetat 

wiirde die Atomconstante von 

18,5 Mm. VIIIé sein: 0,370 

O50) nt VEE O20: 
durch den Essigsiurezusatz ist also von dem vorhandenen 
Kisenoxyd in Ferridacetat tibergefiihrt worden: 


we Vl pon x 100 = 10,03 Procent 
bei VIILA ie x 100 = 9,04 Procent. 


Demnach wirkt ae 1 Zehntel starker zersetzend 
auf die verdiinntere Eisenchloridlésung VIIJé als auf die 
doppelt so concentrirte VIIIh. 


1) Wenn das vorhandene Ferridacetat sich normal verhalt. 


265 


Vergleich der Salzsaure mit der Schwefelsaure ricksichtlich ihrer 
Affinitatsenergie. 

Nach Versuchen iiber die Einwirkung von Essigsaure 
auf Eisenammonalaun und Ferridsulphat, welche zum Theil 
schon veréffentlicht sind (Erdmann’s Journal f. pract. 
Chem. Bd. CI, 8. 193 ff.) berechnet sich, dafs in einer 
Ferridsulphatlésung von abnlicher Zusammensetzung als 
VIITi ungefahr 18 Procent des Eisengehaltes in Ferrid- 
acetat verwandelt werden, also beinahe noch einmal soviel 
als in der Chloridlésung, woraus geschlossen werden muls, 
dafs bei mittlerer Temperatur in wissriger Lésung die 
Affinitatsenergie der Salzsadure fast das Doppelte 
yon derjenigen der Schwefelsaure betragt! 

Man ist allerdings gewodhnt, die Schwefelsiure als die 
stirkste Mineralsiure anzusehen, aber wohl hauptsiachlich 
nur defshalb, weil sie, wie man sich auszudriicken pflegt, 
die Salzsiure leicht aus deren Salzen austreibt! Allein 
das ,Austreiben* ist ein sehr triigerisches Kennzeichen, 
da man mit dem ,,Austreiben* die Entwicklung gasformiger 
Salzsiure meint, also auf eine mit Veriinderung des Aggre- 
gatzustandes verkniipfte Reaction sich stiitzt. Dann mufs 
man aber auch die Energie der Phosphorsiure iiber die- 
jenige der Schwefelsiure und die Energie der Kieselaure 
tiber diejenige der Phosphorsiure stellen, weil jede fol- 
gende Saure die vorhergehende austreibt, wenn die Tension 
der vorhergehenden durch Temperaturerhéhung hinreichend 
gesteigert worden ist. 

Wie sich bei geringer Tension d. h. in wissrigen L6- 
sungen bei niederer Temperatur die Energie der Schwefel- 
siure zu derjenigen der Salzsiure verhalt, weifs man bis- 
lang kaum; es ist mir wenigstens kein Experiment bekanut, 
welches sichern Aufschlufs gibe iiber die nihere Zusam- 
mensetzung einer wiissrigen Lésung aus je einem Aequi- 
_ valent Chlorkalium und Schwefelsdure. 

Die Ansicht, dafs bei mittlerer Temperatur Salzsdure 
starker sey als Schwefelsdure, harmonirt mit der Erfahrung, 
dafs die Auflésung fester Kérper (ausgenommen in den 


266 


Fallen, wo schwerlésliche Verbindungen entstehen) in der 
Regel schneller durch Salzséure als durch Schwefelsaure 
erfolet; wie auch nach jiingst ausgefiihrten Versuchen 
Salzsiure die Umwandlung der Cellulose in Zucker, aber 
auch die Wiederzerstérung des Zuckers in Humussubstan- 
zen mehr befodrdert als Schwefelséure. Selbst der Unter- 
schied, dafs Salzsiure weniger geneigt ist zur Bildung ba- 
sischer Salze als Schwefelsiure, la{st erstere als eine 
starkere Sadure erkennen. 


Berechnung des Hinflusses, welchen die Beschaffenheit einer Hisenchlorid- 
l6sung auf den Chromatismus des Hisengehaltes auswbt. 


Als Vorarbeit zur Lésung dieser Frage liegt uns zu- 
vorderst ob, die Menge Hisenchlorid zu berech- 
nen, welche in den essigsauren Lésungen VIIh 
und ¢@ enthalten sind. Die oben aufgefiihrten abge- 
rundeten Gleichungen I, IV und VI lassen sich auch in 
folgender Gestalt aufstellen: 

I) 10(X°*) = 25 (VIF) — 9,1 (IIb) 
IV) 18,5 (VIIT¢) = 25 (VIF) — 5,8 AIb), und 
VI) 55 (VIIA) = 25 (VIF) — 7,5 AT 6). 
Hieraus folgt, dafs enthalten ist in 


5,0 Mm. Lésung VIIA: © = 82,4 Procent und in 
18,5 5 > WIM: 63,7 © 


von der in 10 Mm. der Lésung K+! enthaltenen Menge 


(farbenden) Eisenchlorids, welche durch 25 Mm. der Lé- 
sung VIf — 9,1 Mm. der Lésung IIb ausgedrickt wird. 

Um den letztgenannten Gehalt an Eisenchloridfarbe 
zu erreichen, mufs man die Menge der Lésung 


VIIIh auf 5 (ss = 1,214) = 6,07 Mm. und 


VIITi auf 18,5 (2% = 1,570) = 29,05 , 


Flissigkeitssiule erhdhen. 


« 


267 


Denkt man sich simmtlichen Eisengehalt der Lé- 
sungen VIITA und 3, also auch die erwaihnte Menge Ferrid- 
acetat, in Verbindung mit Salzsd4ure, so sind beziiglich 
der Kisenchloridfarbe Aaquivalent: 


6,07 aa *) = 5,52 Mm. Lésung VIII, 


29,05 (Aaa = 26,14 , »  VIIlé und 


10,00 , : K*ts. 


Hieran reihen sich als gleichfalls coloraquivalent nach 
dem 19. August 1868, A VI: 
0,485 Mm. Eisenchloridlésung VIII, 
145,4 , ; VIlla und 
3,65 5 : VIII b. 


Um alle diese Lésungen mit den oben 8. 136 mitge- 
theilten Mittelwerthen der Lésungen Xa bis e vergleich- 
13,35 
10,00 
was fiir saimmtliche EKisenchloridlésungen als 
coloraiquivalente Schichten giebt: 


0,647 Mm. Lésung VIE \O =| 0,1217 Atom. Fe, 0, 


bar zu machen, haben wir sie mit zu multipliciren, 


'e) 

193,9 . RY, ote = 

Ay a 2 one ; OTA aie a 

7,36 4 » » fh | A = 0,04 » » 
34,86 , = yen eo all ep) 10,02 a * 
ee gee Xa 3 S | 

5 gull » 618 ek eee 
19,3 m >. » €\e (beabsichtigt, in 
age 5 moe Pa \ Wirklichkeit aber 
Nes ie fe PO: Sig ic \ etwas weniger.) 


: 


Der fliichtigste Blick auf die Columne der coloraquivalen- 
ten Schichten und der Eisengehalte lehrt, dafs die Far- 
bung der Lésungen weit entfernt umgekehrt proportional 
der Verdiinnung ist, dafs sie also wesentlich von andern 
Umstanden beeinflufst wird. 


‘amneg (-SIssqy pUN -z[eg) Uolely rap oWUING JOOpURIOAUN JW sANYSZ[CG 1910IF uosusyq 
WosouY o19z0q Op oTJoqey, 1p UI OYVP — JST VOp1OM Jzjosed JWoYTorg UI oAnysz[eg aeeuo] oUoTeAInby outa eInessiss'y 
“ 09000 = 02000 X ¢ f 211A UW 
pun ewoy §010'0 = 92000 X ¢ wousienesuI0 Y IIA 
BZunso7y Ul Jop yes syep ‘uaMyoUUY YONe UB sjNU OS “pUIS UOpPIOM J[OPURMIOA JEJOOVPIIIOY UT 
“06000: = eo OL PUA 
pun swoyy 9gQ0'O Topo jus001g 6 YTITA 
Sunso'y Jop yeyespio[youesry Wos sjep- “st UOpIOM UOsso[Yyoses snwWsyRUIOAYS 
Woiyt sne eq ‘“Uopsom g][OIsoSiep zesnzo1nesSissy JW proyyoussiy woyesnou snv puis 2 pun YIITA UosunsgT sq (x 


268 


ee tr 0000) Surg dL avea'o cages Be 
Lt | 602 | Tt1‘0! * g60rO ; ' = 0080 4 : , — $6000), roa € 61 A te 
0°83 910! 8600! * THO ‘IV 0G'0 | : “ 'T6T‘0 | has es arate o4pe= 
6052 srT | 1690; “ GPIZ‘0 ; | ; x" $808‘0) « “ 900°0| © 0z0'0 | * 98'F& © 2 
Ge's Ore | F600) “ 682r‘0 As |, TV ISI¥'0) . “ 80100)“ O0F0'0 |“ 982 Y 
9'Gg OLT) 6600! “ 6LF'O | 3V T9T‘O ; | i : 8180) « 12100; te LOH q¢.& 
9°26  |96r'0 | LESS! “ PSIO'O ; : 2 “ $9100 “2 SE ROVE ke 
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qounp siMos ‘vung UI pun UjezUle UsTleyIpUL|sog UsostAosseooe UsjUUvUED Ue UasUNSQTT Joep si[Teqox) 
sop oqesay Younp SunqTjeysjny orp JIM UloyeMmId a[[eqey, Uetepuoseq JUTE Ul ‘“WNIAywUIOTYD pun 
wniuomURIo]yO ‘oinyssissy ‘ornygszjeg UOA YorwyU ‘us yous Nz UezZ4yEsSNZ UsUIpPIIYOSIOA Op UI 
puIs UeSUNSOT JOpUsyo}sSIOA OPaTyOSi9zuy Uspudyolz NZ yYoRAJog ul ysyoRuUNZ sq 


269 


Unter den Eisenchloridlésungen der Tabelle finden sich 
nur 2 Lésungen, die aus zwei anderen durch einfache 
Verdiinnung mit Wasser entstanden sind, nimlich 

Villa durch Verdiinnung von VIII auf das 10 fache Vol., 
a MALES . Sth ETE escctend ae cap toee 
Die specifische Intensitit ist gefallen 


durch 10fache Verdiinnung von 12,7 auf 0,426 =1: <5 


: aed 4 5 3408 L436 eerie 38. 
Die Abnahme der beri ei ist 10, Bose 


“oo 


2 mal groéfser, also wie 1: oa und 1: ee 


Diese Beobachtungen sind weder zahlreich noch genau 
genug, um die Ableitung eines Gesetzes fiir die Abhangig- 
keit der Intensitét von der Verdiinnung zu gestatten; die 
Nothwendigkeit spaiterer Interpolationen verlangt aber einen 
Ausdruck fiir die Intensititsabnahme und wir wihlen als 
solchen die Formel 

1 
Vy’ 
worin J bedeutet die specifische Intensitat 
und V bedeutet den Verdiinnungsgrad. 

In Worte iibersetzt lautet die Formel: die specifischen 
Intensitaten der Eisenchloridlésungen verhalten sich um- 
gekehrt wie die Quadratwurzeln aus den Wiirfeln der 
Verdiinnungsgrade 

Nach dieser Formel findet man die specifische In- 
tensitat 

fir 10fache Verdiinnung ot atatt 


J= 


31,67 200 
1 
Be Bing - = pq> statt sag 


also etwas kleiner als nach der directen Beobachtung, 
doch immerhin sehr annihernd, wenn man das spiter zu 
behandelnde Verhalten der Essigsiure in VIIIi beriick- 
sichtigt. 

Die chemischen Unterschiede gegen die iibrigen L6- 
sungen und diese unter einander bestehen in verschie- 


270 


denen Zusitzen von Alkalichloriiren, Salz- und Essigsdure. 
Wir betrachten zunichst den Einflufs des Chloram- 
monium auf die specifische Intensitat des Kisen- 
chlorids. 

Lésung Xe unterscheidet sich von VIIa durch gréfsere 
Verdiinnung im Verhaltnifs von 1:1,667 und durch Zu- 
satz von 0,40 Atomen Salmiak auf 100 CC. Lésung. Mit 


Benutzung obiger Formel wiirde ihre specifische Intensitat 


ohne Salmiak seyn si mal derjenigen von VIIa oder 


0,46 x 0,426 = 0,20. Diese von der beobachteten 7,09 ab- 
gezogen giebt 7,09 — 0,20 = 6,89 fiir 0,40 Atome Salmiak 
oder 2%2: os L005 os ay ts 

Der Einflufs der Salzsaure auf die specifische 
Intensitat last sich in dhnlicher Weise nach VIIa und 
Xd ableiten als 25,6 fir 1,00 Atome Salzsiure; demnach 
wirkt Salzséure beinahe 1} mal starker als Salmiak. 

Der Hinflufs des gleichzeitigen Zusatzes von 
Salmiak und Salzsaure nach den Lésungen Xa, b und e 
stellt sich merkwiirdiger Weise bedeutend héher heraus 
als die Summe der Einzelwirkungen und zwar im Ver- 
haltnifs von 1,133 : 1,000. 

Der Einfluls des gleichzeitigen Zusatzes von 
Salzsaure und Chlornatrium 1lafst sich nach VILa 
aus VIIIb berechnen. Ohne Zusatz miifsten beide Lé- 
sungen gleich intensiv seyn; also ist die Intensitatsdifferenz 
durch den Zusatz bedingt. Selbst wenn man die Wirkung 
der Salzsiure in Verbindung mit Chlornatrium so hoch 
wie in Verbindung mit Salmiak annimmt, namlich 1,133 
mal der Einzelwirkung = 29,0, so stellt sich dennoch die 
Wirkung des Chlornatrium neben Salzsdure auf 48,4, dem- 
nach 12 mal so hoch heraus als die der Salzséure neben 
Salmiak. 

Um den Hinflufs der Essigsaure auf die Inten- 
sitat des Eisenchlorids in VIIIh und ¢ zu berechnen, 
kénnen wir von VIII und von VIIIa@ ausgehen. Wir 
ziehen letztere vor, weil wegen instrumenteller Fehler- 


271 


quellen die Intensitét der Lésung VIII (mit nur 0,485 Mm. 
beobachteter Flissigkeitssaule) weniger sicher bestimmt ist. 
Nach VUla sollte die specifische Intensitit seyn 


von VIIIh mit 3,287 | a | = 0,426 V3,287% = 2,538, 
VIlIs , 1,643 aia } == 0,426 V1,643% = 0,897. 
Nach Abzug dieser berechneten Intensitaten von den 

gefundenen verbleibt 

bei VIIIh: 3,40 — 2,538 = 0,862 
» » Villa: 1,43 — 0,897 == 0,533 

fiir die durch Essigsiure bewirkte specifische Intensitat. 

An dieser Wirkung betheiligt sich jedoch nicht der ge- 

sammte Essigsiiuregehalt der Lésungen. Die oben nach 

Villa berechneten Intensititen gelten nimlich nur fir 

Hisenchloridlésungen mit 1,27 Atome H Cl auf je 1 Fe, Cl,. 

Um dieses Verhialtnifs herzustellen, miissen 

in VIIA mit 0,040 Atome Fe, O,: 0,051 Atome Saure, 
ine VIE: 0,020 | ., pretiag U.02Gar os “ 
von der Gesammtsdure, mit Verwendung der (unzureichen- 
den) Salzsiure in erster Linie, abgezogen werden; als 
iiberschiissige freie Essigsiure verbleiben demnach 
in VIIIh: 0,4289 — 0,051 = 0,378 Atome, 
in VIIIé : 0,2145 — 0,026 0,189 ,, 

woraus die Intensititssteigerung durch 1 Atom Essig- 

sdure sich berechnet: 


s 0,862 9g 
fir VIIA ZU 9 373 = 2,28 


: 0,533 
VILL i, 0,189 eae 2.8} 


oder im Mittel beider Lésungen zu 2,55 d. i. fast genau 
1 Zehntel der Wirkung der Salzsaure. 

Dieses Resultat wird dadurch héchst bemerkenswerth, 
dafs, wie oben gezeigt worden ist, 10 bis 11 Atome Kssig- 
siure, 1 Atom Salzsiure aus Hisenchlorid auszutreiben 
* yermégen und dals auch hier die Wirkung der Essigsiure 
mit der Concentration der Lésungen zusammenhingend, 
kraftiger sich fufsert in der verdiinnteren Lisung VIIIt 


» 


22 


als in der doppelt so concentrirten VIIIh. Wenn das 
ein Zufall wire, so ware es in der That ein wunderbarer! 


Wir haben bis jetzt den Chromatismus der Eisen- 
chloridlésungen nur nach den Beobachtungen von und 
nach dem 2. Juni 1868 betrachtet; es liegt aber auch eine 
Versuchsreihe vom 5. October 1866 vor, mit sehr bedeu- 
tenden Abweichungen in den Resultaten. Der Grund hier- 
von kann nur in zwei Umstanden gesucht werden namlich 
in Temperatur- und Alterunterschied der betreffenden Lé- 
sungen. 


Einflafs der Temperatur auf den Chromatismus des Eisenchlorids. 
Mit Ueberrechnung nicht nur der Lésungsséule Xb 


auf den on kleineren EKisengehalt der Lésung Xe (vergl. 


S. 136) sondern sammtlicher Beobachtungen auf diejenigen 
vom 2. Juni nach Liésung Xa sind am 5. October 1866 
folgende Flissigkeitssiulen coloraquivalent gewesen: 
Xa Xb Xe Xd Xe 
13,5 Mm. 11,9 Mm. 17,54 Mm. 7,42 Mm. 11,0 Mm. 


Unter diesen sind zunachst vergleichbar Xb und Xe. 


Ganz gleich dargestellt unterscheiden sie sich nur dadurch, 


dafs Xb (wie auch Xe und d) unmittelbar nach der Dar- 
stellung auf die Zimmertemperatur abgekiihlt worden war, 
Xe aber bis zur Beobachtung warm gehalten wurde. Leider 
hat die Temperatur waihrend der Beobachtung weder hoch 
noch constant gehalten werden kénnen; wir miissen uns 
darum begniigen zu sagen, dafs die ungefihr 40° 
warme Loésung Xe 1,08 mal intensiver gewesen 
ist als die auf ungefihr 17° abgekiihlte Xb, sowie 
dafs der Intensitétsunterschied bei ungefahr 50° noch gréfser 
gewesen ist. Da die Intensitit Anfangs 1,20 mal hédher 
als am Ende, demnach 1,20 x 1,08 = 1,30 mal hoher als 
von Xb war. 


273 


Einflufs des Alters auf den Chromatismus der Hisenchloridlésungen. 


Ein Vergleich der Intensitéten der Lisungen Xb, c 
und d mit derjenigen der Xa lehrt ferner, dafs der In- 
tensitatssteigernde Einflufs der Erwarmung die 
nachfolgende Abkihlung itiberdauert. 

Beim Erhitzen der Lésung X wurde, entsprechend der 
Liésung Xe, die Intensitét unverkennbar gesteigert; bei 
der darauf folgenden Abkthlung, welche theils durch 
Verdiinnung mit Reagentien von gewohnlicher Temperatur, 
theils durch Einstellen der Lésungen Xb, ¢ und d in 
kaltes Wasser erzielt wurde, auf die urspriingliche Tem- 
peratur ging indefs die Intensitaét nicht sogleich, sondern 
ziemlich langsam auf den friiheren Grad zuriick. Ich 
wiilste sonst nicht zu erklaren, warum am Tage der Be- 
reitung Lésung X6 hitte intensiver seyn sollen als Xa 
und warum beide Lésungen, nebst No. Xe 1} Jahr spater 
wieder gleiche Intensitit zeigen konnten. 

Da die, ohne jedwede Erwirmung dargestellte Lésung 
Xa eine specifische Intensitit besitzt, welche nur wenig 
hinter derjenigen der Mutterlésung VIII, nimlich im Ver- 
haltnifs von 12,7: 10,2 zuriicksteht, so hat sich deren 
Farbung wabrscheinlich wahrend der Aufbewahrung kaum 
merkbar veraindert, wir haben darum die Lisung Xa als 
Maalsstab benutzt, nach welchem die Intensititen der tibrigen 
Lésungen vom 5. October 1866 auf den 2. Juni 1868 tiber- 
rechnet werden konnten. Stellen wir die so reducirten 
Intensititen vom 6. October neben diejenigen vom 2. Juni, 
namlich : 


Xa | Xb | Xe | Xd | Xe | Zeit 


den 6. October 1866 
den 2. Juni 1868 


13,5 Mm. 
13,5 , 


11,9 Mm. 
13:45 5 


17,54 Mm. 
19,3 » 


7,42Mm. | 11,0 Mm. 


83» | 13,8 » 


so finden wir, dafs die Lésungen X6, c und d noch 
2 bis 3 Stunden nach der Darstellung aus erhitztem Kisen- 
chlorid 1,112mal intensiver waren, als 1} Jahr spiater, und 
zwar nach gleichem gegenseitigen Verhaltnifs, denn die 


Poggendorffs Ann. Erganzungsbd. VI. 18 


(274 
Flissigkeitssiulen vom 6. October geben multiplicirt mit 
ToL Eo: 


fir Xb | Xe und Xd 


13,24 Mm. | 19,51 Mm, and 8,25 Mm. 


Wir kénnen nach den vorliegenden Untersuchungen 
uns nicht weiter in den Hinflufs der Zeit auf die Inten- 
sitit vertiefen; wir werden auf diesen Punkt bei der 
Chromometrie des Platinchlorids zuriickkommen. Hier nur 
noch die Bemerkung, dafs bei hierauf beziiglichen Special- 
untersuchungen auf Hinhaltung einer bestimmten Tempe- 
ratur wohl zu achten ist, dafs aber in unsern vorliegenden 
Versuchen Temperaturschwankungen von wenigstens 10° 


stattgefunden haben, wegen der grofsen Hitze des ver- 
gangenen Sommers. 


Die chemische Ursache der chromatischen Veranderlichkeit der Kisen- 
chloridlosungen und die Intensitat des reinen Kisenchlorids. 


Wir haben erfahren, dafs die specifische Intensitit 
einer Hisenchloridlésung um so geringer wird, je mehr 
letztere mit Wasser verdiinnt wird, ohne dafs die Farben- 
qualitat sich wesentlich dndert. Bei. anderen gefirbten 
Chloriden z. B. des Kupfers, Kobalts und Nickels wirkt 
Verdiinnung mit Wasser so, dafs die Chloridfarbe in die 
Farbe des Sulphats oder Nitrats tibergeht. Da die von 
basischen Verbindungen freien Liésungen des Ferrid-Sul- 
phats und Nitrats farblos sind, so lAfst sich das chro- 
matische Verhalten der Hisenchloridlésungen auch nach 
Art desjenigen der genannten andern Metalle ausdriicken 
und man kénnte die Abnahme der specifischen Intensitat 
bei zuuehmender Verdiinnung so auffassen, dafs das in- 
tensiv gelbe wasserfreie Hisenchlorid allmahlig 
in farbloses salzsaures Hisenoxyd tibergeht. 

Hinsichtlich der Intensitatssteigerung durch Zusiitze 
miifste man sich denken, dafs Salzsiure die Bertihrungs- 
punkte zwischen Hisen und Chlor vermebrt, dafs Salmiak 
und Chlornatrium aber mit Hisenchlorid zu intensiv ge- 


275 


farbten und zugleich bestindigen Chlorsalzen sich ver- 
einigen, nach Art des Platinchlorids. 

Die Wirkung der Essigsiure wird so zu erkliren seyn, 
dafs mit diesem Zusatz nicht nur die Menge der mit 
stirkerer Anziehungskraft fiir Eisenoxyd begabten Siuren 
vermehrt, sondern zugleich die Menge des amphoteren 
Wassers vermindert wird. 

Die Intensitét des unzersetzten Kisenchlorids ist zur 
Zeit noch unbekannt. Ich habe versucht, sie in einer 
Lésung von trocknen (nur Krystallwasser enthaltenden) 
Eisenchlorid in absolutem Alkohol zu bestimmen, allein, 
nach dem Verhalten des krystallisirten Kupferchlorids in 
absolutem Alkohol zu schliefsen, wirkt Alkohol dhnlich 
verindernd auf die Chloride als Wasser. Der sicherste Weg 
zum Ziele wird seyn, den Chromatismus des sublimirten 
Eisenchlorids in einer von den Elementen des Wassers 
freien Liésung zu studiren, z. B. in Zinnchlorid usw. Viel- 
leicht lafst sich auch algebraisch die Intensitét des reinen 
Kisenchlorids ableiten aus zahlreichen Beobachtungen tiber 
die Intensitatssteigerung der Hisenchloridlésungen durch 
Salzsaéure, Chlornatrium usw., jedes fiir sich in verschie- 
denen Proportionen angewendet. 


V. Ueber Temperatur und Temperaturmaa/s; 
von G, Recknagel. 


i D.. Schwierigkeiten, welche sich der Erklarung 
des Begriffes Temperatur oder des ihm substituirten 
»Intensitit der Warme*“ entgegenstellen, kénnen durch 
die Erfolge, welche man mit der Auffassung der Wirme 
-als. lebendiger Kraft einer stationiren Bewegung erzielt, fir 
soweit beseitigt gelten, dals fiir denselben Stoff die 
Temperatur als etwas der lebendigen Kraft der in der 


Masseneinheit des Stoffes vor sich gehenden Warme- 
18* 


276 


bewegung Proportionales erklart werden darf. Gehen wir 
von einem Stoffe zum andern tiber, so bleibt uns aller- 
dings ein Kriterium, nach welchem wir die Frage ent- 
scheiden, ob zwei Kérper gleiche Temperatur haben oder 
nicht: Wir sagen naimlich von zwei Kérpern, sie haben 
gleiche Temperatur, wenn sie in unmittelbarer gegen- 
seitiger Nahe keine Warmewirkung auf einander austiben. 
Indem wir aber dieses Kriterium anwenden, erkennen wir, 
dafs wir nicht berechtigt sind allgemein anzunehmen, dais 
Kérper von gleicher Temperatur gleiche lebendige Kraft 
der Warmebewegung in der Masseneinheit besitzen, denn 
wir erfahren, dafs von verschiedenen Stoffen gleiche Massen, 
welche vorher gleiche Temperatur hatten, durch Mittheilung 
gleicher Warmemengen in Zustinde tibergefiihrt werden, 
in welchen sie sich nicht mehr gegenseitig neutral ver- 
halten, kurz dafs durch Zufuhr gleicher Warmemengen 
in gleichen Massen verschiedener Stoffe ungleiche Tem- 
peratur-Erhéhungen hervorgebracht werden. 

Diese Erfahrung hat zur Hinfiihrung des Begriffes der 
specifischen Warme oder der Warmecapacitat gefiihrt. 

Es ist damit die Kigenschaft verschiedener Stoffe be- 
zeichnet zur Ueberfithrung von einer ihnen gemeinschaft- 
lichen Anfangstemperatur in eine andere ihnen gemein- 
schaftliche Endtemperatur fiir gleiche Massen verschiedene 
Warmemengen zu bediirfen'). Wenn man nach der Ur- 
sache der verschiedenen Warmecapacitat der Stoffe fragt, so 
wird man zuerst den gesammten Warmeaufwand, der bei 


1) Bezeichnet man mit A die Weifse (Albedo) einer matten Fliche, so 
bildet A den Coefficienten der Beleuchtung, durch welchen man yon 
dieser auf die durch die Beleuchtung erzeugte Helligkeit der Flache 
iibergeht. Mit dieser Gréfse steht der reciproke Werth der 
Wirmecapacitat in vollstindiger Analogie. Dieser reciproke 
Werth der W., die ,specifische Erwarmungsfihigkeit gibt die durch 
Zufiihrung der Warmeeinheit in der Masseneinheit bewirkte Tem- 
peraturerhohung, und dem Dulong’schen Gesetze die merkwiirdige 
Fassung: Die specifische Erwarmungsfihigkeit eines Stoffes ist seinem 
Atomgewicht proportional, Dieser Begriff scheint mir vor dem der 
Warmecapacitaét den Vorzug unmittelbarer Verstandlichkeit zu haben. 


277 


verschiedenen Stoffen zum Zwecke einer bestimmten 

Temperaturerhéhung zu machen ist, fiir jeden Stoff in zwei 

Summanden zerlegen miissen, von welchen der eine zu 

(aufserer und innerer) Arbeit verbraucht wird, wahrend 

der andere als lebendige Kraft in den Kérper tibergeht 

und schliefslich als solche darin vorhanden ist. 

Den letzteren Summanden, bezogen auf eine fiir alle 
Kérper gemeinschaftliche Einheit, hat man die wahre 
Wairmecapacitat genannt, und diese ist es, welche allein 
unmittelbar fiir den Begriff der Temperatur und Tempe- 
raturerhéhung in Betracht kommt. Den Schwierigkeiten, 
welche die Ausscheidung im Allgemeinen darbietet, ist es 
wohl hauptsachlich zuzuschreiben, dafs die Versuche fiir 
die Eigenschaft der wahren Warmecapacitat eine Erklarung 
zu geben bisher noch zu keinem befriedigenden Resultate 
gefiihrt haben. 

Es 1lafst sich indessen trotz dieser Liicke die Frage 
nach dem rationellen Temperaturmafse soweit fiihren, dafs 
ein Einblick in die Voraussetzungen gewonnen wird, 
welche bei Anwendung der gebrauchlichen Thermometer- 
scalen gemacht werden. 

2. Die Erklarung der Temperatur T, welche ein Kér- 
per in einem bestimmten Momente besitzt, ist gegeben 
durch die Gleichung 

oT=ZAun’) 

wobei c die wahre Wirmecapacitit des Stoffes, juu? die 

lebendige Kraft eines Massentheilchens bezeichnet, welches 

an der Warmebewegung theilnimmt, und die Summation 
iiber alle in der Masseneinheit vorhandenen Theilchen 
auszudehnen ist, so also, dafs *(u)=1 ist, wenn die 

Warmebewegung nur von ponderablen Massen ausgefiihrt 

wird '). 

1) Clausius sagt in seiner Abhandlung , Ueber Zuriickfiihrung des 
zweiten Hauptsatzes .. .“ Pogg. Ann. Bd. 142, S. 458: Wir wollen 
nun fiir die Bewegung, welche wir Warme nennen, die Voraussetzung 
machen, das Gleichgewicht bilde sich immer in der Weise, dafs 
zwischen den lebendigen Kraften der verschiedenen Punkte ein festes 
Verhiltnifs bestehe, welches sich bei jeder vorkommenden Aende- 


278 


Unter den Thermometern geniefst in Bezug auf Ver- 

lassigkeit der Resultate, das Luftthermometer das 
héchste Ansehen, und insbesondere bietet die von Mag- 
nus, Regnault und Anderen angewandte auf dem Prin- 
zip des constanten Volumens beruhende Construction nicht 
nur die gréfste Sicherheit und Bequemlichkeit der Messung, 
sondern auch von vornherein die giimstigsten Aussichten 
fir die Theorie. Es soll defshalb dieses Thermometer 
zum -Gegenstande der Untersuchung gemacht und die 
Frage behandelt werden: 
_ Unter welchen Bedingungen ist die Tempe- 
raturerhéhung der Luft, welche bei constantem 
Volumen erwairmt wird, der Zunahme ihrer Ex- 
pansivkraft proportional? 

Es soll sich demnach die Untersuchung auf die Be- 
rechtigung der Gleichung 

peak Die 
CDer To) ae pea i tS eS, Se 
worin p, die Expansivkraft der Luft bezeichnet, welche 
sie bei einer beliebigen zum Ausgangspunkte der Tempe- 
raturerhéhung gewahlten Temperatur T, besitzt, z. B. bei 
der Temperatur des schmelzenden Schnees; p, — p, ist die 
mit der Temperaturerhéhung T— T, verbundene Zunahme 
der Expansivkraft eines constanten Luftvolumens, a eine 
von der Wahl des Ausgangspunktes und der Gréfse der 
Scalentheile abhangige Constante, welche passend der 
rung der gesammten lebendigen Kraft wiederherstelle. Dann 
lafst sich die mittlere lebendige Kraft jedes Punktes durch ein Pro- 
dukt von der Form mc T darstellen, worin m die Masse des Punktes 
und e¢ eine andere fiir jeden Punkt bestimmte Constante ist, wahrend 

f eine veranderliche Gréfse bedeutet, welche fiir alle Punkte gleich 

ist.” Unter diesem 7’, welches an dieser Stelle noch die mittlere 

Jebendige Kraft der gesammten in der Masseneinheit vor sich gehen- 

den Warmebewegung bedeutet, wird im folgenden Absatze die »ab- 

solute Temperatur“ verstanden. An anderen Orten ist diese y abso- 
lute Temperatur® die um 273 vermehrte Anzahl der Grade der Cel- 

Sius’schen Scala. Welches von beiden ist Definition, welches Hypo- 


these? Wir werden im Verlaufe die Bedingungen kennen lernen, 
unter welchen dieser Uebergang zulissig ist. 


279 


Spannungscoefficient des Gases genannt wird und in der 
Celsius’schen Scala, mit der Temperatur des schmel- 
zenden Schnees als Ausgangspunkt, den Werth 0,003668 
hat '), w endlich ist eine constante Warmemenge, als deren 
Vielfaches das jeweilige c (T— T,) aufzufassen ist. 

Um keinen Zweifel tiber die Bedeutung der im Fol- 
genden gebrauchten Ausdrucksweise Raum zu lassen, mag 
noch Folgendes vorausgeschickt werden. Wird von einem 
Kérper gesagt, er habe eine Temperatur von 0°C., so ist 
damit gemeint, dafs er sich dem schmelzenden Schnee 
gegeniiber neutral verhalt, d. h. weder Wirme von ihm 
aufnimmt noch solche an ihn abgibt. Ferner wird von Luft, 
welche bei 0° C. die Expansivkraft p, = 760 Mm., zur Zeit 
aber die Expansivkraft p, besitzt, gesagt, sie habe eine 
Temperatur von ¢° C., wenn 

PE Ps aay) 
0,003668 p 4 
ist; und endlich von einem anderen Kérper, er habe die 
-Temperatur von ¢°C., wenn er sich der eben beschrie- 
benen Luft gegeniiber neutral verhilt. 

3. Da die in der Luft enthaltene Wirme lebendige 
Kraft ist, die Expansivkraft aber eine statische Wirkung, 
deren Zunahme als Mafs fiir die lebendige Kraft in Be- 
tracht. kommen soll, so ist vor allem eine Gleichung néthig, 
welche die lebendige Kraft eines System stationirer Be- 
wegungen mit der durch sie hervorgebrachten statischen 
Wirkung in Beziehung bringt. 

Eine solche Gleichung verdanken wir Clausius”): 
»Die mittlere lebendige Kraft eines Systems von stationiren 
Bewegungen beliebiger Art ist gleich seinem Virial.“ 

1) Es ist dieses der Werth, den Magnus Pogg. Ann. Bd. 55 S. 25 als 
Mittel aus seinen sammtlichen Versuchen gibt und welchen auch 
Regnault als Mittel aus den 12 Versuchen seiner 3. Versuchsreihe 
(Mem. de VAc. Bd, 21 S. 51) findet. Dieselbe Zahl ergab sich mir 
als Mittelwerth aus vier im Jahre 1863 angestellten und Pogg. Ann. 
Bd. 123 S. 115 mitgetheilten Versuchen. Die Annahme 0,003665 
beruht auf mehrfachen Mifsverstandnissen. 

2) Clausius, Pogg. Ann. Bd. 141 8, 124. 


280 


Das Virial ist durch den Ausdruck 
—}2(Xa+ Vy+ Zs) 
definirt, wobei X, Y, Z die rechtwinkgligen Componenten der 
auf den materiellen Punkt (a, y, 3) wirkenden resultirenden 
Kraft sind, und die Summation tiber alle materiellen Punkte 
auszudehnen ist. 

Clausius zerlegt das Virial in zwei Summanden: das 
aufsere Virial, welches aus Kraften gebildet ist, die von 
aufsen auf den Kérper einwirken, und das innere Virial, 
dessen Krifte von den elementaren Kérperbestandtheilen 
selbst ausgehen, und gibt fiir den Fall, dafs von allen 
Seiten ein auf der Oberfliche normaler Druck von der 
Gréfse p die Flacheneinheit driickt, fiir das aufsere Virial 
den Ausdruck 3 pv. 

Dieses Resultat, welches im Folgenden eine wichtige 
Verwendung findet, will ich der Vollstindigkeit wegen 
hier beweisen, was Clausius wohl mit Riicksicht auf die 
Einfachheit des Beweises a. a. O. unterlassen hat. 

Ist die normal auf das Flaichenelement df mit den 
rechtwinkeligen Cordinaten a, y, % driickende resultirende 
aufsere Kraft pdf, so sind, wenn die Normale mit den 
Axen der xv, y, % beziehungsweise die Winkel a, 8, y 
bildet, die Componenten 

X= pdfcosa, Y=pdfcos ?, Z=pdfcosy. 

Man kann sich nun die Zerlegung der Oberfliche in 
Elemente dadurch gemacht denken, dafs man den Kérper 
auf die xy-Ebene projicirt, seine Projection in Elemente 
zerlegt, und iiber jedem derselben ein senkrechtes Prisma 
errichtet, welches, da es sich um eine geschlossene Flache 
handelt, die Oberfliche des Kérpers zweimal (im Allge- 
meinen eine gerade Anzahl mal) durchdringt und dabei 
die Flaichenelemente df und df’ mit den Neigungswinkeln 
y und 7’ ausschneidet, so dafs der absoluten Gréfse nach 
df cosy =df' cosy’ =dza dy 
und auch 


pdf cos y = pdf’ cos 7’ 
oder 


ZL=Z. 


281 


Bildet man nun die auf die s = Componenten beztig- 
lichen beiden Elemente — Zs und — Z's’ des Virials, 
so sind die Krafte Z und Z’ der Gréfse nach gleich, dem 
Vorzeichen nach verschieden, und die Summe dieser beiden 
Elemente wird 

Z(e—s)=p(s—») da dy. 
Somit ist das Virial beziiglich der z~Componenten 
—13(Zs) =p T[(e— 2) de dy], 
und da =[(s — 2’)dxdy] dem Volumen (v) des Kérpers 
gleich ist, so wird 
— 32 (Zs) = ipe. 

Wiederholt man die Betrachtung bezitiglich der # und 

y-Componenten, so erhalt man 
— 52 (Xa+ Vy+ Zs) =2 pv. 

Demgemals kann man fiir die Masseneinheit Luft von 
der Temperatur T die Gleichung des Gleichgewichts an- 
schreiben in der Form 

Pie Sn Omid piace si alin dR 
wobei J das innere Virial bezeichnen soll 1). 


1) Clausius hat schon friiher (Pogg. Ann. Bd. 100) nachgewiesen, 
dafs die lebendige Kraft einer im Innern eines begranzten Raumes 
mit constanter Geschwindigkeit vor sich gehenden Bewegung unzihliger 
vollkommen elastischer Kugeln dem Ausdrucke 3pv gleich ist, wobei 
unter p die Intensitét des durch das Anprallen an die Wande her- 
vorgebrachten Druckes nach aufsen verstanden ist. Eine Bewegung, 
welche abgesehen von der Zeit, in welcher sie auf die Winde ein- 
wirkt, gleichférmig und geradlinig ist, kann offenbar nur ein iufseres 
Virial haben, und defshalb ist es méglich, jede Wirkung nach aufsen, 
welche sich durch einen Druck auf die Oberfliche kund gibt, durch 
eine im Innern vor sich gehende gleichférmige und geradlinige Be- 
wegung zu erklaren, wenn man dieser Bewegung nur die entsprechende 
Geschwindigkeit zuschreibt. Im Gegensatz hiezu hat eine Rotation 
nur ein inneres Virial, wahrend einer oscillirenden Bewegung, deren 
Amplitude gréfser ist als der Abstand der Hemmungen, dufseres und 
inneres Virial zukommt. Der allgemeine Satz vom Virial setzt uns in 
den Stand zu rechnen, ohne dafs eine besondere Voraussetzung tiber 
die Art der Warmebewegung gemacht wird, und kann defshalb zu 
Anfschliissen tiber diese Bewegung selbst fihren. 


282 

Fiir Temperaturerhéhung bei constantem Volumen folgt 

daraus sofort 
c(T — T,) = 3% (pr— po) + Ur—I) + 3. 

Da sich nun 20, (pr— po), der Zuwachs des aufseren 

Virials, in der Form 

3 & Po oe 
schreiben lafst, so hangt die Richtigkeit der Gleichung I 
davon ab, dals J,;— J,, die Zunahme des inneren Virials, 
der Zunahme des dufseren proportional ist. 

Man hat somit eine Bedingung fir die Berechtigung 
des Temperaturmafses, kann aber bei derselben defshalb 
nicht stehen bleiben, weil man sich tiber die Wahrschein- 
lichkeit ihrer Erfiillung ohne Weiteres keine Rechenschaft 
geben kann. Denn die innern Krafte, von welchen J ab- 
hangt, sind uns unbekannt, und allgemein ist die Bedin- 
gung, dafs das innere Virial einer stationiren Bewegung 
dem 4ufseren proportional seyn miisse, sicher nicht erfillt, 
wie man sich leicht tiberzeugt, wenn man z. B. das d4ufsere 
und innere Virial einer zwischen zwei parallelen Wanden 
vor sich gehenden oscillirenden Bewegung herstellt. Wenn 
man also die Frage weiter fordern will, so ist man darauf 
angewiesen, etwas hierher Verwendbares iiber die Natur 
der inneren Krafte, von denen J abhingt, zu ermitteln, und — 
dieses gelingt einigermaisen, wenn man die bei Tempe- 
raturerhéhungen zuzufiihrende Warme mit den von ihr 
hervorgebrachten Wirkungen vergleicht. 

4, Die linke Seite der Gleichung 3 stellt denjenigen 
Theil der (bei constantem Volumen) zugefiihrten Warme 
dar, welcher schliefslich bei der Temperatur T noch im 
Gase enthalten ist. Da sich dieser Theil dem Experimente 
entzieht, so ist man,-um ihn von dem anderen Theile, der 
inneren Arbeit, zu trennen, lediglich auf die Speculation 
angewiesen, und diese begniigt sich bisher mit der An- 
nahme, dafs in einem ,vollkommen* oder ,ideellen* Gase 
innere Arbeit tiberhaupt nicht geleistet werde, und dafs 
wenigstens die permanenten Gase dem ,vollkommnen“ so 


283 


nahe stehen, dafs man auch bei ihnen von der inneren 
Arbeit absehen diirfe. Man stiitzt diese Annahme auf die 
Vorstellung, dafs im gasférmigen Zustande die Massen- 
theilchen schon so weit von einander abstehen, dafs die 
Krafte, durch welche in festen und fliissigen Kérpern 
innere Arbeit veranlafst wird, im Gase nur noch eine sehr 
untergeordnete Wirkung dufsern, und dafs auch diese 
durch Verdiinnung des Gases noch beliebig vermindert 
werden kénne. Darin liegt offenbar die Voraussetzung, 
dafs die inneren Krifte, um deren Ueberwindung es sich 
handeln kénnte, von Molekiil zu Molekiil, d. h. zwischen 
denjenigen abgegrinzten Massencomplexen thatig sind, 
welche bei Ausdehnung des Gases ihre mittlere Entfer- 
nung vergréfsern, und dafs diese inneren Krafte Functionen 
der mittleren Moleculardistanz seyen, welche bei Ver- 
gréfserung dieser Distanz abnehmen. Eine nahe liegende 
Consequenz dieser Voraussetzung ist die, dafs fir Erwar- 
mung bei constantem Volumen innere Arbeit unabhin- 
gig von der gréfseren oder geringeren Vollkommenheit 
des Gases tiberhaupt nicht in Betracht zu ziehen wire. 

Es ist unzweifelhaft, dafs man mit dieser Annahme 
iiber die Schwierigkeiten, welche in Herstellung der Grund- 
lagen der Thermometrie liegen, gliicklich hinweg kommt. 
Denn nimmt man an, die dem Gase bei constantem Vo- 
lumen zugefiihrte Warme sey schliefslich ganz als leben- 
dige Kraft in demselben enthalten, so wird dadurch die 
Frage, ob man mit den Spannungszunahmen der Luft Zu- 
wiichse an lebendiger Kraft mifst, auf eine experimentell 
zugangliche zuriickgefiihrt, nimlich auf diese: Verhalten sich 
die Wiarmemengen 4w und 4w’, welche man einer be- 
stimmten Luftmasse bei constantem Volumen zufiibren 
mufs, damit dadurch die Expansivkraft die Zunahmen Jp 
und 4p’ erfahrt, wie diese Spannungszunahmen oder nicht? 

Diese Frage ist durch die Versuche von Regnault und 
Kundt einer giinstigen Entscheidung schon ziemlich nahe 
gebracht. 

Aber die Annahme, welche diesen guten Dienst. leistet, 


~ 


284 


ist, fir sich betrachtet, nicht so frei von Einwitirfen, dafs 
man unbesorgt eine Disciplin von der Bedeutung der Ther- 
mometrie auf solcher Grundlage aufbauen diirfte. Sie 
scheint mir vielmehr schon damals eine heftige Erschiitte- 
rung erlitten zu haben, als Clausius durch seine auf Grund- 
lage der Krénig’schen Gastheorie durchgefithrte Rech- 
nung gefunden hat, dafs nicht die ganze dem Gase zu- 
gefiihrte Warme sich als Wirkung nach aufsen manifestirt, 
und defshalb zur Erklarung des Restes innere stationare 
Bewegungen in Anspruch nehmen mufste. Nimmt man 
nun mit Clausius an, das Molekiil sey in einer Rotation 
begriffen (wobei die Bestandtheile Kreise beschreiben), so 
mufs bei Temperaturerhéhung mit der Rotationsgeschwin- 
digkeit auch die Centripetalkraft wachsen, und ist diese 
durch eine Kraft reprisentirt, deren Gréfse durch die Ent- 
fernung des Bestandtheils von irgend einer Gleichgewichts- 
lage bestimmt wird, so mufs sich wihrend der Tem- 
peraturerhéhung diese Entfernung andern, und es wird 
das Theilchen nach Herstellung des neuen dynamischen 
Gleichgewichts seinen Kreis mit anderem Durchmesser 
beschreiben wie zuvor. Die Ueberfithrung aus der alten 
in die neue Entfernung wird aber im Allgemeinen nicht 
ohne Arbeitsleistung geschehen'). Auch der Umstsnd, 
dafs chemisch zusammengesetzte Gase durch Temperatur- 
erhéhung allein zerlegt werden kénnen, spricht fir eine 
unter allen Umstiinden vor sich gehende Ansammlung 
innerer Spannkraft (potenzieller Energie). 

Aus solchen Erwigungen scheint es passend, bei den 
folgenden Rechnungen, welche ohne eine besondere Vor- 
aussetzung tiber die Art der Warmebewegung durchge- 
fiihrt werden, die conventionelle Annahme, dafs bei Er- 
wairmung von permanenten Gasen innere Arbeit nicht ge- 
leistet werde, aufzugeben, und demnach bei Austheilung 


1) Man iiberzeugt sich, dafs die (innere) Arbeit nur in dem Falle verschwindet, 
dafs die Bahnlinge der Atome bei Beschleunigung der Rotation con- 


stant bleibt, dafs man es also mit einem absolut starren Massencom- 
plexe zu thun hat. 


285 


der zugefiihrten Warme auch fiir diese Art von Arbeit 
einen Posten offen zu halten. 

5. Denken wir uns nun zunichst, es werde ein Kilo- 
gramm Luft von der Temperatur des schmelzenden Schnees 
(0° C.) unter dem constanten Drucke einer Atmosphare 


(760 Mm. Quecksilber) bis zur Temperatur des gesittigten 


Wasserdampfes von eben dieser Expansivkraft (100° C.) 
erwirmt, so kann die zugefiihrte Warme sich nur auf 
aiufsere Arbeit, innere Arbeit, fiufseres Virial und inneres 
Virial vertheilen. 

Nimmt man als Malis fir Warmemengen, wie tiblich, 
diejenige Warme, welche einem Kilogramm Wasser von 
0° C. (bei dem Drucke einer Atmosphire) zugefithrt werden 
mufs, damit dasselbe die Temperatur von 1°C. erhalt, so 
ist nach Regnault’s*) Versuchen die fiir Durchfihrung 
des ganzen Prozesses néthige Warmemenge 23,77 
oder in mechanischem Malse, wenn das Arbeitsiquivalent 
der Warmeeinheit zu 424 mk angenommen wird: 

424 . 23,77 = 10079 mk. 

Die Ausdehnung is tv,,, — 0), = 0,3670,0, *), v= 0,773.4 
Cubikmeter, p, =p, ) = 10333 Kilogramm auf das Qua- 
dratmeter, daher die iulsere Arbeit 

Po 100 — Vo) == 2932 mk. 

Zieht man diese von der zugefiihrten Warme ab, so 
bleiben 7147 mk, von welchen auf den Zuwachs des 
dufseren Virials verwendet werden 

£ Po 100 — Vo) = F Po Vo - 9,86706 = 4400 mk. 
Somit bleiben noch 
2747 mk 
als Rest, von welchem derjenige Theil, der nicht zu 
innerer Arbeit verbraucht worden ist, als Zuwachs des 
inneren Virials aufzufassen ist. Dieses Rechnungs- 
resultat beweist unmittelbar, dafs im Innern des Gases 


1) Regnault, Mém. de Ac. T. 26 p.96—110. Der von Regnault 
gegebene Mittelwerth 23,74 ist durch den im Text gebrauchten zu 
ersetzen, weil Regnault die Temperaturen mit 0 = 0,003665 rechnet. 


2) Regnault, Mém. de Ac. T. 21 p. 66. 


286 


Krafte thatig sind, durch welche ein namhafter Theil 
der zugefiihrten Warme in der einen oder andern Weise 
beansprucht wird, und wir sind dem Vorausgehenden ge- 
mafs angewiesen, zu untersuchen, ob diese Krafte Func- 
tionen der Molekulardistanz sind oder nicht. 

6. Fir innere Krafte, welche von Massentheilchen zu 
Massentheilchen wirken und Functionen (g) der Entfer- 
nung (r) dieser Theilchen sind, hat schon Clausius!) 
nachgewiesen, dals das Virial die Form 

LS [rg @] 

hat, wobei die Summation auf alle Combinationen der Theil- 
chen zu je zweien auszudehnen ist. Zugleich ist zu be- 
merken, dafs hierbei von dem wahrend einer Periode der 
stationiren Bewegung mittleren Werthe dieser Summe 
die Rede ist, welcher Mittelwerth tibrigens bei unendlich 
vielen die gleiche Art der Bewegung ausfiithrenden Theil- 
chen dem in einem bestimmten Momente stattfindenden 
Werthe defshalb gleich gesetzt werden darf, weil die un- 
endliche Verschiedenheit der Phase bewirkt, dafs gleich- 
zeitig stattfindet, was bei dem einzelnen Theilchen suc- 
cessive wahrend der Periode auftritt. 

Sind also die inneren Krafte Functionen der Molekular- 
distanz, so ist auch ihr Virial eine solche Function, und 
es muls durch eine Aenderung jener Distanz, wie sie 
durch Ausdehnung bei constanter Temperatur hervor- 
gebracht wird, der Werth des Virials im Allgemeinen ”) 
eine Aenderung erfahren. Zugleich miifste eine Ausdeh- 
nung, gleichviel ob sie mit oder ohne Veriénderung der 
Temperatur vorgenommen wird, im Allgemeinen mit innerer 
Arbeit verbunden seyn. 

Es wird defshalb zunaichst der Einflufs ermittelt, den 
Ausdehnung der Luft bei constanter Temperatur auf den 
Werth des inneren Virials hat, und dann derjenige Theil 
der inneren Arbeit berechnet, welcher von Kraften ab- 


1) Clausius, Pogg. Ann. Ba. 141 S. 124. 


2) Diese Aenderung wiirde nur dann nicht eintreten, wenn die Kriafte 
der negativ ersten Potenz der Entfernung proportional waren. 


287 


hangt, die sich mit der mittleren Entfernung der Molekiile 
andern, 


7 Aenderung des inneren Virials. 

Verbindet man mit der Gleichung 

cT=57p,% +4, 
welche sich auf irgend eine Temperatur T und Expansiv- 
kraft p, eines Kilogramms Gas beziehen soll, eine zweite 

cT=3p,0,+J2, 
welche fiir dieselbe Temperatur und eine andere Expan- 
sivkraft p, derselben Masse gilt, so folgt allgemein: 

Jy — Sy = 3 (Pi 01 — Po P2)} 

Durch diese Gleichung ist die Aenderung dargestellt, 
welche das innere Virial J in Folge einer Dichtigkeits- 
anderung bei constanter Temperatur erfahrt. 

Nun ist nach Regnault’s') Versuchen tiber die Com- 
pressibilitat der Gase fiir alle Gase mit Ausnahme des 
Wasserstoffs, wenn 

P2 => Pi 
umgekehrt: 
Px VP, <P, %, 
somit J, >J,, wenn J, bei gleicher Temperatur zu einer 
gréfseren Dichtigkeit gehért, als J,. Das heifst: 

In atmosphiarischer Luft nimmt das innere 
Virial zu Gunsten des d4ufseren ab, wenn man 
das Gas bei constanter Temperatur ausdehnt. 
Die Ausdehnung bewirkt demnach, dafs ein Theil der im 
Gase enthaltenen lebendigen Kraft, welcher vorher durch 
innere Krafte gleichsam gefesselt war, nun frei wird und 
nach aufsen hin wirksam. 

Um durch Zahlen eine Vorstellung von dem ungefihren 
Betrage dieser Abnahme des inneren Virials zu erhalten, 
kann man den Werth 1,0014 benutzen, welchen Regnault 
“fir?! erhielt, als p, nahe 760 Mm., se == 2 und die Tem- 


Po Ve 
peratur nicht weit von 0°C. war. 


1) Regnault, Mém. de Ac. T. 21 p. 329— 428. 


288 


Man erhalt dann 

3 J, — J, = 16,5 mk. 

Um ferner die Aenderung des inneren Virials zu be- 
rechnen, welche durch Ausdehnung einer Luft von 100° C. 
um 0,36706 ihres Volumens (bei constanter Temperatur) 
veranlafst wird, kann man die Versuche tiber die soge- 
nannten Ausdehnungscoefficienten der Luft in folgender 
Weise benutzen. 

Wird ein Kilogramm Luft von 0° C. und 760 Mm. Ex- 
pansivkraft bei constantem Volumen bis 100°C. erwarmt, 


so wachst die Expansivkraft so, dafs 22 — 1,3668 wird. 
Durch Erwarmung derselben Luft bei constantem Druck 


wiichst das Volumen von », auf o,,,, und wird 1°° = 1,3670,. 


Vo 
Denkt man sich diese Luft nun von dem ersten Endzu- 
stande in den zweiten, minder dichten, bei constanter Tem- 
peratur itibergefiihrt, so geht das Produkt p, v, = pjoo %% 
in P, Vy = Po 09 liber, und es wird fiir diesen Fall 
J, — J =F (PoP 100 — Pr00 Po) =2P% (Ti22 — Pre) ==3,1 mk, 
0 Po 
_Es ergiebt sich demnach durchaus Abnahme 
desinneren Virials als Wirkung der Ausdehnung. 

Daraus folgt zunaichst und unmittelbar, dafs von der 
durch den obigen Rest von 2747 mk angedeuteten Zu- 
nahme des inneren Virials nichts auf Rechnung der dort 
mit der Temperaturerhéhung verbundenen Ausdehnung 
zu setzen ist. 

Ferner ist durch diese Betrachtung erwiesen, dafs in 
der Luft innere Krafte thatig sind, welche von Molekiil 
zu Molekiil wirken und von der Molekulardistanz ab- 
hangen. 

Endlich lafst sich auch tiber die Natur dieser Krafte 
etwas aussagen, dieses ndémlich: dafs ihre Wirkungen bei 
Vergrélserung der mittleren Entfernung rascher abnehmen, 
als solche, welche der negativ ersten Potenz der Entfer- 
nung proportional sind. Bezeichnet man nimlich, weil es 
vorerst zweifelhaft ist, ob das ganze innere Virial J aus 


289 


diesen Kraften gebildet ist oder nicht, das Virial der 
Krifte, welche von der Molekulardistanz abhingen mit i, 
so ist 

i= 3;2rg(r) 
und da eben nachgewiesen wurde, dafs 


zunichst > [rdg(r) + g(r)dr] <0. 

Denkt man sich nun, dafs die Ausdehnung in der 
Weise erfolet, dals alle mittleren Entfernungen der Mole- 
kiile wachsen, so ist, da g (r) als Ausdruck fiir eine 
anziehende Kraft sein positives Vorzeichen fiir jedes r 
beibehalt Y ¢ (r) dr nothwendig positiv, folglich Sr dy (r) 
negativ und dem absoluten Werthe nach grdéfser als jene 


Summe. Setzt man nun ¢(r)= kr”, so folgt leicht 


dr 
k(m —1) ¥(<2)>0 
und daraus m> ]. 

Weitere sehr bemerkenswerthe Schliisse, welche durch 
Vergleichung dieser Resultate mit den in No. 5 erhaltenen 
gezogen werden kénnen, gewinnen die néthige Pricision 
und Sicherheit erst durch das Ergebnifs einer hier anzu- 
reihenden Untersuchung tiber die (innere) Arbeit, welche 
bei Gelegenheit des in No. 5 durchgefithrten Prozesses 
von denjenigen inneren Kriaften geleistet wird, deren Ex- 
istenz und Art so eben aus den Abweichungen der Luft 
vom Mariotte’schen Gesetze erkannt wurde. 


8. Die Molekulararbeit. 

Zunichst ist die gesammte innere Arbeit in zwei Sum- 
manden auszuscheiden, von welchen der eine (m,— m,), 
welcher sich auf die von Molekil zu Molekiil wirkenden 
Krifte bezieht, nur dann in Bétracht kommt, wenn sich 
die mittlere Entfernung der Molekiile bleibend dndert. 
Dieser Summand soll im folgenden kurz die Molekular- 
arbeit heifsen. Der zweite Summand soll mit dem Zei- 
chen (J; — J,) eingefithrt werden und die Arbeit darstellen, 


Poggendorff's Ann, Ergiinzungsbd. VI, 19 


290 


welche etwa auf Ausdehnung des Molekularvolumens selbst 
verwendet wird. Diese Wirkung kann man sich als Folge 
einer Geschwindigkeitszunahme der Bestandtheile des Mole- 
kiils, somit als Function der Temperaturerhdhung denken, 
und es ist offenbar, dafs sie ebensowohl bei constantem 
Volumen als bei Verainderung desselben stattfinden kann. 

Ferner soll die Warmemenge, welche Behufs einer 
Temperaturerhéhung bei constantem Drucke zugefiihrt 
wird, mit w,, die Warmezufuhr, durch welche bei con- 
stantem Volumen die gleiche Temperaturerhéhung be- 
wirkt wird, mit w, bezeichnet werden. 

Man erhalt dann, wenn die Erwarmung in beiden 
Fallen an der Gewichtseinheit Gas von der gleichen An- 
fangstemperatur (0° C.) und Dichtigkeit aus vorgenommen 
wird, die beiden Gleichungen: 

=», ==) Or — ©) +3 Po (Or — %) +r — Jy) 

4 (m; — m,) + Ur— by) 
<0, = 30, (Pr— Py) + Ir — Jy) + lr — by) 
und durch Subtraction: 
Or — 10.) = Py (Or — Py) + (Me — )) Sr — J) 
+ § (Po Or — Pr %)- 
Nun ist aber den Ausfiihrungen in No. 7 gemafs all- 
gemein 
Jp— In +3 (Po Or — PrP) =9 
und man erbilt ftir die Molekulararbeit 
Ma oe 4 (, — ©.) — Po (Or — ¥p): 

Subtrahirt man also die bei der Ausdehnung unter 
constantem Drucke geleistete dufsere Arbeit von dem da- 
bei erforderlichen Mehraufwande an Warme, so erhalt 
man nicht die gesammte innere Arbeit, sondern nur den- 
jenigen Theil derselben, welcher von den von Molekiil zu 
Molektil wirkenden Kraften abhangt. 

Um die Molekulararbeit (m,— m,) fiir einzelne Gase und 


Temperaturerhdhungen berechnen zu kénnen, ist die Kennt- 
nifs der Differenz w, — w, erforderlich, 


291 


Ueber w, ist fiir viele Gase durch direkte, hinreichend 
sichere Versuche entschieden. Insbesondere darf man fiir 
ein Kilogramm Luft den iiber ein grofses Temperatur- 
und Dichtigkeits-Intervall ausgedehnten Versuchen Reg- 
naults gemiafs setzen 


LS eeaey 
, = 0,237 o coseeg a? 


wenn p, der bei 0° C. stattfindende Druck von 760 Mm. 
auf Luft ist, welche, im Luftthermometer auf constantem 
Volumen erhalten, die Temperaturerhéhung des Kilogramms 
Luft mitmacht. 

Was hingegen w, betrifft, so kénnen mit einiger Sicher- 
heit zur Berechnung desselben nur diejenigen Versuche 
beniitzt werden, welche zur Ermittelung der Fortpflanzungs- 
geschwindigkeit des Schalls angestellt worden sind, und 


zu dem bekannten w, noch das Verhiltnifs -* * liefern. Ob- 


wohl dieses Verhiltnifs in die Formel fiir ae Schallge- 
schwindigkeit mittelst einer Differenzialgleichung einge- 
fiihrt wird, welche aus der Gleichung pv = T Const. ab- 
geleitet zu werden pflegt und diese Gleichung unsere 
Gleichung I als speciellen Fall enthilt, so lafst sich doch 
leicht nachweisen, dafs dem Coefficienten der Schallge- 


schwindigkeitsformel die Bedeutung — unabhingig von der 


genannten Gleichung zukommt. Mit Riicksicht hierauf 
ist es erlaubt, zu setzen: 


We Py 
worin « die Schallgeschwindigkeit, s das specifische Ge- 
wicht, p die Expansivkraft der Luft, g die Beschleunigung 
der Schwere bezeichnet. 
Legt man den schon fiir trockene Luft von 0°C. und 
760 Mm. Druck, sowie fiir mittlere Beschleunigung corri- 


girten Werth 
== 332,25 


nach Moll und van Beck zu Grunde und setzt dem- 


gemals s = 1,293, g = 9,806, p= 10333, so findet man 
19° 


"292 


ey AOS, 
Ww 


Wiirde man aber der Rechnung eine Schallgeschwin- 
digkeit zu Grunde legen, welche um 1,21 Meter von der 
angenommenen differirt, so wiirde dadurch die zweite 
Decimale um eine Einheit. verandert werden. Auf 1 Meter 
darf aber wohl die Unsicherheit angeschlagen werden, 
welche zur Zeit noch tiber w besteht. 

Sehr bemerkenswerth fiir die vorliegende Biase sind 
die Differenzialversuche von Kundt?), denen gemafs Aen- 
derungen der Temperatur von 0°C. bis 100°C. und Aen- 
derungen der Dichtigkeit, welche durch Werthe von p 
zwischen 380 Mm. und 1780 Mm. hervorgebracht wurden, 
keinen Kinfluls auf die zweite Decimale des Verhialtnisses 


~~ tiben. 
Dirfte man den Resultaten Kundts die verallge- 
meinerte Bedeutung beilegen, dafs dieses Verhaltnifs von 


Dichtigkeit und Temperatur unabhingig sei, so wiirde 
folgen: 


SOQ DRIP 6 PT— Po 
"eon als ° 0003668 9, iui 0,003668 py ” 


und man erhielte fiir afin ospharisels Luft. allgemein: 
Mp — M, = = 0, 0691 Oe p' (Wp — Vo): 

Als direkt Sie kann man diesen Ausdruck fiir 
den in No. 5 numerisch durchgerechneten Fall ansehen, 
namlich fiir die Arbeit m,,, —m,, welche verrichtet wird, 
wenn 1 Kilogramm Luft unter dem constanten Drucke 
von 760 Mm. von 0° C. bis 100° C. erwirmt wird. Ks ist 


dann 2" ae = 0,3668 und p’, (vp — 0) = 2934 zu setzen, 
und es bleibt 
My) — Mm, = — 2 Meterkilogramm. 
Das fiir diese Art innerer Arbeit erhaltene Vorzeichen 


kann hier offenbar nur als zufillig angesehen werden, da 


eine Hinheit der dritten Decimale des Verhaltnisses “2 den 
i Ww. 


v 


1) Kundt, Pogg. Ann. Bd. 135, S. 527. 


993 


Minuenden um 4 bis 5 mk andert, so dafs z. B. die An- 
nahme 1,411 schon einen positiven Werth fiir m,,, —m, 
ergeben wiirde. 

Somit ist das Rechnungsresultat dahin zu verstehen, 
dafs sich fiir eine bei Ausdehnung der Luft um: 
0.36706 ihres Volumens geleistete Molekularar- 
beit ein nachweisbarer Werth tiberhaupt nicht 
ergiebt'). 

9. Fassen wir nun die bisherigen Resultate zusammen, 
so ergab sich, dafs bei der mit Ausdebnung unter con- 
stantem Druck verbundenen Temperaturerhéhung eines 
Kilogramms Luft um 100° C. fiir die Summe aus ge- 
leisteter innerer Arbeit und Zuwachs des inneren Virials 
ein Aufwand von 2746 mk gemacht wird, welcher mehr 
als den vierten Theil der gesammten zugefiihrten Warme 
ausmacht. 

Ferner haben die Rechnungen tiber das innere Virial 
auf Krifte gefiihrt, welche von Molekiil zu Molekil wirken 
und solche Functionen der Entfernung sind, welche mit 
wachsender Entfernung abnehmen. 

Endlich konnte nachgewiesen werden, dafs zur Ueber- 
windung dieser Krifte bei Ausdehnung um 0,36706 des 
Volumens ein merklicher Aufwand an Arbeit nicht ge- 
macht wird. 

Daraus folgt, dafs die von Molekil zu Molekil 
wirkenden Krafte, auf deren Existenz aus den Ab- 
1) Zu dem gleichen Resultate einer nicht mit Sicherheit nachweisbaren 

Molekulararbeit kommt man bei den Gasen: Sauerstoff, Stickstoff, 

Wasserstoff, Kohlenoxyd, Stickoxyd, Stickoxydul, Kohlensiure, Am- 

moniak, Salzsiure, Salzither, Schwefelkohlenstoff, wenn man die von 

Regnault ermittelten C, mit den von Masson Comptes rend. T. 44 

p 464 gegebenen Werthe der Schallgeschwindigkeit combinirt und 

letzteren denselben Grad der Sicherheit beilegt wie dem fiir Luft an- 

gewendeten. Fir Schwefelige Siure, Wasserdampf, Aether, Schwefel- 
wasserstoff erhalt man negative, fiir Sumpfgas und olbildendes Gas 

“4 positive Arbeit. Dieses lifst den Schluls zu, dafs Geringfigigkeit 
der Molekulararbeit charakteristische Eigenschaft aller Gase und Dampfe 
ist; dafs innere Arbeit tiberhaupt nicht geleistet werde, ist jedoch da- 
mit nicht bewiesen, und auch nicht wahrscheinlich gemacht, 


294 


weichungen der Luft vom Mariotte’schen Gesetze ge- 
schlossen wird, nicht die einzigen in der Luft tha- 
tigen und fiir die Erwarmung in Betracht zu 
ziehenden inneren Kriafte sind. 

Denn wollte man dieses annehmen, so miifste der 
ganze Rest von 2746 mk als Zuwachs ihres (inneren) 
Virials angesehen werden. Nun kann aber das Virial 
dieser Krafte nur dadurch wachsen, dalfs die mittlere Ent- 
fernung der Molekile abnimmt; folglich miifste die mit 
der Ausdehnung zugleich erfolgte Temperaturerhohung, 
d. h. die Geschwindigkeitszunahme der Molekile eine Ab- 
nahme der mittleren Entfernung verursacht haben. Dieses 
ist aber unméglich, da die Zunahme der Geschwindigkeit 
einer stationiren Bewegung, welche nach wie vor einen 
bestimmten Raum ausfiillen soll, in den Fallen. wo sie 
tiberhaupt eine Aenderung der mittleren Entfernung zur 
Folge hat, in demselben Sinne wirken muls wie die Aus- 
dehnung, namlich zur Vergréfserung des mittleren Ab- 
standes. 

Von denjenigen inneren Kraften, zu deren Annahme 
der Rest von 2746 mk zwingt, mufs gesagt werden, dafs 
sie zwischen den Bestandtheilen des Molekils 
thatig sind, und dafs sich ihre Wirksamkeit auf. 
diese Bestandtheile beschrainkt. Mann kann sie 
kurz Atomkrafte nennen. Dabei ist der Begriff des Mole- 
kularbestandtheils (Atoms) im weitesten Sinne gefafst, und 
auch der um das Molektl verdichtete Lichtather mit ein- 
gerechnet. 

Nehmen wir nun wieder die Gleichung vor, welche 
sich auf Erwarmung eines Kilogramms Luft bei con- 
stantem Volumen bezieht: 

Fo Ore — Pi) ed, ee, 


ersetzen darin w, durch 0,1686 —”* , und bringen die 
aps 
Zunahme des aufseren Virials in die Form 


3 PT — Po 
Tat COPS eee 


295 


so folgt 
1 3) r— 
Us — Jn) +(e — by) = (F-0,1686 — 3 cp, »,) PEP 
und fiir Erwarmung Luft von normaler Dichtigkeit 


1 
(= = 424 mk, «=0,003668, 0, =0,7734 Cm., p, = 10333 k) 


(Jr — Jy) + lp — 1 = 27,51 ee mh... 


0 
wahrend die ganze zugefiihrte Warme 
71,49 2° mk 


betrigt. 

Hier ist nun J, — J, der Hauptsache nach') als Zu- 
nahme des Virials von Atomkriften, d. i. als Zuwachs an 
lebendiger Kraft einer selbststandigen Atombewe- 
gung anzusehen, und /, — J, ist die durch Ueberwindung 
von Atomkraften geleistete Arbeit. 

Wir kommen also zu dem Schlusse, dafs die Summe 
aus diesen beiden Gréfsen den Graden der Celsius’schen 
Scala des Luftthermometers proportional ist. 

Andererseits ist gemafs der Gleichung (3) 

e(T—T,)=s an, Po eae + Je — Jy) 
zur Rechtfertigung des Temperaturma(ses erforderlich, dafs 
(Jz —J,) d. h. die Zunahme der lebendigen Kraft der 
Atombewegung fiir sich allein den Graden der Scala pro- 
portional sey. 

Zur Erfiillung dieser Bedingung ist aber hinreichend, 
dafs die Arbeit (J, —/,) entweder Null oder dem andern 


Summanden (J, — J,) proportional ist. 

1) Es ist naimlich die Abnahme, welche das Virial der Molekular- 
krafte durch die Zunahme der mittleren Geschwindigkeit der Mole- 
kularbewegung erfahren hat, in die Berecbnung der Summe (Jr — J,) 
+ (lr — l,) mit eingegangen, so dafs die Summe aus dem Zuwachs 
an lebendiger Kraft der Atombewegung und aus der inneren Arbeit 
etwas gréfser ist als die gegebene Zahl. Der Hinflufs ist von der 
Ordnung der Abweichungen der Luft vom Mariotte’schen Gesetze, 
betrifft somit die zweite Decimale des Coefficienten 27,51 und kann 
bei der folgenden Discussion der Hauptfrage vernachlissigt werden. 


296 


Da zudem der Fall (J, —J,)=0 als ein besonderer 
Fall der Proportionalitat angesehen werden kann, so lalst 
sich das Resultat der Untersuchung in folgender Weise 

formuliren: 

: Indem wir die Temperaturerhéhung durch die Span- 
nungszunahme der Luft bei constantem Volumen messen, 
machen wir die Voraussetzung, dafs die bei der Erwar- | 
mung fiir die Vergré{serung der mittleren lebendigen Kraft 
der Atombewegung verlorenen, also in Spannkraft umge- 
setzte Arbeit der gleichzeitigen Zunahme dieser lebendigen 
Kraft proportional ist. 

Verlangen wir also von einem ,idealen“ Gase, dafs es 
uns durch seine Spannungszunahme ein Malfs fiir die Zu- 
nahme der lebendigen Kraft der Warmebewegung liefere 
(oder wie man sich kurz auszudrticken pflegt, dafs es dem 
Gay-Lussac’schen Gesetze folge), so tritt zu den For- 
derungen des Mariotte’schen Gesetzes und der con- 
stanten WAarmecapacitat noch diese: dafs die wahrend der 
Erwirmung in Spannkraft umgesetzte Atomarbeit der Zu- 
nahme der lebendigen Kraft der Atombewegung propor- 
tional sey. 

‘10. Die Frage, in wie weit diese Voraussetzung er- 
fillt ist, lafst sich ohne Annahme iiber die Natur der 
Atomkrafte nicht weiter verfolgen. 

Indessen kann man mit Hilfe der ziemlich allgemeinen 
Annahme, dafs auch diese Kraft, welche zwischen den 
Bestandtheilen des Molekiils thatig ist, Function der Ent- 
fernung ist, die Sache noch etwas weiter fihren. 

Bezeichnet man namlich mit g (r) die Kraft, welche 
zwischen zwei um die Linge r von einander entfernten 
Atomen wirkt, und bildet die Function 


(p N=f¢o dr, 
ferner die auf alle Combinationen der Atome des Mole- 
kiils zu je zweien ausgedehnte Summe 
= P(r) 


so stellt diese Summe (mit entgegengesetztem Vorzeichen) 


997 


den Werth des Potentials!) des Molekiils auf sich selbst 
fir den Augenblick dar, in welchem die Entfernungen (r) 
stattfinden. Sind unzahlige in verschiedenen Bewegungs- 
phasen begriffene Atome zum Molekiil vereinigt, so ist 
dieses zugleich der Mittelwerth fiir das Potential der statio- 
niren Atombewegung. Ist hingegen die Anzahl der Atome 
eine beschrinkte, oder die Phasen gleich, so ist der Mittel- 
werth der Summe erst herzustellen, indem man die durch 
die Umlaufszeit des Atoms dividirten Zeitintegrale addirt 
und also 


Sp : ‘ 
Tt fo@Mai 
0 


bildet. Der Mittelwerth soll im Anschlusse an Clausius 


durch = @(r) bezeichnet werden. 
Wird die Bewegung der Bestandtheile in Folge der 


_ Warmezufuhr beschleunigt, bis sich ein zweiter stationarer 


Zustand hergestellt hat, und ist nun der Mittelwerth 
des Potentials 
+O (r) 

geworden, so ist die gesammte dabei von der Warme ge- 
leistete Arbeit, oder die Zunahme der potenziellen Ener- 
gie durch die Differenz __ eta 

200) —2O@) 
dargestellt. Andererseits ist die durch dieselbe Ursache 
veranlafste Zunahme der mittleren lebendigen Kraft (der 
actuellen Energie) dieser stationiren Atombewegung durch 
die Differenz der den beiden Zustinden entsprechende 
Werthe des Virials gegeben: 


1) Clausius (Pogg. Ann. Bd. 141 S. 124) hat dafiir den neuen Namen 
»Ergal* vorgeschlagen, indem er den Namen Potential fiir den be- 


F ; jae 
sonderen Fall aufgespart wissen will, wo (r) = = ist. So sehr 


ein neuer passender Name fiir einen neuen Begriff (z. B. Virial) er- 
wiinscht ist, so scheint es hier doch naher zn liegen den gelaufigen 
Namen des Potentials zu verallgemeinern. Das Vorzeichen wird hier 
defshalb geindert, damit die von der Warme (durch Ueberwindung 
der Molekularkrifte) geleistete Arbeit das positive Vorzeichen erhalt. 


298 


SS AL ee 
Leng) — 72) 
Somit lafst sich die Bedingung, unter welcher unser 


Temperaturmafs der Definition entspricht, durch die Glei- 
chung 


JFO(r) —-TFOM= fls ngod—=re@| 
formuliren. 


Diese Gleichung ist im Allgemeinen nicht erfillt, und 
wir kommen daher zu dem Schlusse, dafs man bei An- 
wendung des Luftthermometers eine specielle Voraussetzung 
tiber die Natur der Atomkrafte macht, welche Voraus- 
setzung durch die Differentialgleichung 


ed: (r)dr= Srd¢g(r) 
— ausgedriickt ist. 

Es hat schon Clausius ') darauf aufmerksam gemacht, 
dafs wenn die Kraft g (r) irgend einer von (— 1) ver- 
schiedenen Potenz der Entfernung proportional ist, zwischen 


dem Virial und dem Mittelwerthe des ,Ergals“ Propor- 
tionalitét besteht, indem ftir y (r) = kr” 


Fr gp) = fprar 


ist. Macht man diese Annahme itiber die Atomkraft ¢ (r), 
so ergiebt sich fiir das Verhialtnifs (6) der Arbeit zur Zu- 
nahme an lebendiger Kraft 


ie) 


und man bemerkt leicht, dafs sich auch nicht alle Werthe 
von » mit der Erfahrung vertragen. Denn, wie oben 
nachgewiesen, ist mit der Temperaturerhéhung der Luft 
ein namhafter der Atombewegung zu Gute kommender 
Warmeaufwand verbunden. Setzt man aber n= — 2, 
oder n= -— 3, so fallt die Arbeit nicht nur negativ aus, 
sondern zugleich so grofs, dafs die Summe aus dem Zu- 
wachs des Potentials und des Virials, also die ganze der 
1) Pogg. Ann. Bd. 142 S, 450. 


ae 
n+ 1? 


299 


Atombewegung zugefiihrte Warme im ersteren Falle ne- 
gativ, im zweiten Null wiirde. Es sind also die Annahmen 
n = — 2, und n= — 3 von den mdglichen auszuschliefsen. 
Was die gréfseren negativen Werthe von n betrifft, so 
erscheinen sie zwar nicht in offenem Widerspruch mit der 
cit. Erfahrung; allein da dabei die Arbeit immer negativ 
ausfallt, also von den Atomkriften geleistet wiirde, so 
haben sie offenbar eine dufserst geringe Wahrscheinlich- 
keit, weil der Gedanke, dafs bei Temperaturerhéhung die 
Cohiasionskrafte Arbeit leisten, statt tiberwunden zu wer- 
den, unserer ganzen auf vielfiltige Erfahrung gestiitzten 
Auffassung einer Warmewirkung widerspricht. 

Es bleiben also die positiven Werthe von n mit Ein- 
schlufs von 0 zulassig, da diesen durchaus ‘positive, d. h. 
durch Ueberwindung der Atomkrifte geleistete Arbeit ent- 
spricht. Die wahre Wirmecapacitét der Luft ist dann 
mittelst des Werthes von nm aus der Formel 

nal 
a i aa ses 

71,49 
zu berechnen, und niahert sich dem 0,1686, d. h. der spe- 
cifischen Warme bei constantem Volumen um so mehr, 
je grofser n ist, d. h. je mehr das Molekiil sich einem 
starren Systeme nihert. 

11. Es legen Arbeiten vor, welche den im Voraus- 
gehenden behandelten Gegenstand von einer andern Seite 
beleuchten. 

Die Carnot’sche Function ist eine fir alle Kérper 
gleiche Temperaturfunction. Es hindert defshalb nichts, 
den reciproken Werth dieser Function als die (absolute) 
Temperatur zu definiren und verschiedene Werthe des- 
selben mit den Angaben des Luftthermometers zu ver- 
gleichen. Gelingt dabei der Nachweis der Proportionali- 
tit, so ist die direkte Mefsbarkeit der Carnot’schen Func- 
‘tion nachgewiesen und damit fiir die Warmelehre ein 
grofser Gewinn erzielt. In dieser Richtung ist die Tem- 
peraturfrage von Thomson und Joule behandelt worden 


27,51 


0,1686 


300 


und es scheint, dafs ihre Bemthungen soweit von Erfolg 
waren, als dieses die Sicherheit der experimentellen Be- 
stimmungen zuliefs. Indessen diirfte man, selbst wenn der 
Nachweis der Proportionalitét evident ware, die Frage 
damit nicht fiir abgeschlossen erklaren. Denn wir ver- 
langen, nachdem die gegenseitige Umsetzbarkeit von Ar- 
beit und WaAarme constatirt ist, eime durch die Mechanik 
unzweideutig bestimmte Gréfse, worauf wir den Begriff 
der Temperatur griinden. 

Hier treten nun die Arbeiten von Boltzmann") und 
Clausius’”) ein, welche zeigen, wie man in den Glei- 
chungen der Warmetheorie etwas der lebendigen Kraft 
einer stationiren (unter dem Hinflufs conservativer Kriafte 
vor sich gehenden) Bewegung der elementaren Bestandtheile 
Proportionales*) an die Stelle des reciproken Werthes der 
Carnot’schen Function setzen kann. 

Man bemerkt, dafs durch Zusammenfassung dieser Re- 
sultate unser Temperaturmals ebenfalls gerechtfertigt, d. h. 
die Proportionalitat der Grade des Luftthermometers mit 
der eingangs als Temperaturerhéhung definirten Grofse 
nachgewiesen wird. . 

Lafst man diesen Nachweis gelten, dann werden die 
letzten Hypothesen, von deren Erfiillung hier die Zulassig- 
keit des Luftthermometers abhangig erscheint, zu Folge- 
rungen, die vielleicht einige Beachtung verdienen. 

12. Um den Gegenstand abzuschliefsen, ist es nicht 
unpassend, hier noch zu zeigen, wie man von der Glei- 
chung (I) mittelst emer neuen Hypothese auf die ,abso- 
lute Temperatur“ tibergeht. 


aE . . 
Der Ausdruck °"?° bezeichnet eine Zabl, welche 
oa Po 


unter Voraussetzung der Gleichung (I) angiebt, wie viele 


1) Boltzmann, Sitzungsberichte der Wiener Akademie d. W. Bd. 53 
und Pogg. Ann. Bd. 143 S. 211. 


2) Clausius, Pogg, Ann. Bd. 142 S. 433. 


3) Bei Clausius genau dasselbe, was hier unter der Temperatur ver- 
standen ist. 


301 


Warmemengen w die Masseneinheit Luft bei der Tem- 
peratur T mehr enthalt, als bei der Temperatur T,. 

Versteht man unter letzterer (T,) die Temperatur des 
schmelzenden Schnees, nimmt a =0,003668 und setzt 
Pr =O, so erhalt man nahezu 

ee 8: 
ePo 

Nennt man T, die Temperatur derjenigen Luft, welche 
keine Expansivkraft besitzt, so ist 

eT, =¢T, —2713 
d. h. die Masseneinheit Luft verliert von ihrem Vorrath 
an leb. Kraft mit ihrer Expansivkraft (p,) zugleich 273 
solche Warmemengen wie sie deren eine bei der Tem- 
peraturerhéhung von 0° C. bis 1°C. gewinnt. 

Fiigt man die Annahme bei, dafs eine Luft ohne 
alle Expansivkraft auch keinen Warmeinhalt mehr habe, 
so ist eT, =0 und c T, = 273 w; d.h. die Luft besitzt 
bei der Temperatur 0’ C. 273 mal so viel Warme als bei 
der Temperaturerhéhung um 1° C. in Form von leb. Kraft 
in sie ttbergeht. 

Verlegt man den Nullpunkt der Celsius’schen Scala 
nach dem Punkte — 273 der gewodhnlichen Scala indem 


man setzt 

cT= (273+ aes w 
so hat man rechts den gesammten Warmeinhalt der Luft- 
massen-Hinheit; und in der Zahl (273 + Pe —P*) eine 


Po 
Mafszabl dafiir. 
P 


Wiahrend also t=="7~”° nur der Verinderung des 
aD 
Warmeinhaltes proportional und demgemafs ein relatives 


Mals ist, wird 273 +?2~ ?* — T zu einem Mafs des ab- 
Do 

‘soluten Warmeinhaltes oder der absoluten Temperatur 

der Luft. 


Man beweist dann leicht, dafs sich auch in jedem an- 


302 
deren Kérper die lebendige Kraft der Warmebewegung 
bei verschiedenen -Temperaturen wie die diesen Tempe- 
raturen entsprechenden um 273 vermehrten Zahlen der 
Celsius’schen Seala des Luftthermometers verhdlt. 

Will man zwar die Gleichung I annehmen, aber auf 
Hinfithrung des Begriffes der absoluten Temperatur mit 
der ihm hier gegebenen Deutung verzichten, weil er die 
Gleichung I bis zu einem Grade beansprucht, bis zu wel- 
chem der Versuch auch nicht annahernd vorzudringen ver- 
mag, oder weil man Anstand nimmt, den Warmeinhalt 
mit der Expansivkraft zugleich verschwinden zu lassen, 
so haben die Zahlen der Celsius’schen Scala des Luft- 
thermometers die Bedeutung, dafs sie sich verhalten, wie 
die Differenzen, um welche sich der Warmeinhalt eines 
beliebigen Kérpers von seinem Warmeinhalt bei der Tem- 
peratur des schmelzenden Schnees unterscheidet. 


Kaiserslautern im Oktober 1872. 


VI. Weber den MWebenstrom; von 
K, W. Knochenhauer. 


Zweite Abtheilung. 
(Fortsetzung von Erg. Bd. V. S. 470.) 


i. List Beweise, dals der Nebenstrom dem Haupt- 
strom gleichartig ist, zu ihm in entgegengesetzter Richtung 
durch den parallelen Draht verlauft und nicht den gal- 
vanischen Gesetzen der Induction folgt, stelle ich in die- 
sem zweiten Abschnitt die Thatsachen zusammen, welche 
unter Kinwirkung eines LEisendrahtbiindels beobachtet 
werden. 

In die innere Réhre der beiden Spiralen I und II 
(Erg. Bd. V S. 481) wurde ein ihren Querschnitt aus- 


303 


_ fillendes Biindel feiner gefirnifster Eisendrahte einge- 
schoben und durch die ganze Reihe der Versuche in un- 
veranderter Stellung darin gelassen; es war 33,7 Centi- 
meter lang und wurde von 58 Windungen der Sp. I um- 
schlossen, wihrend von simmtlichen 80 Windungen 
11 auf jeder Seite dariiber hinausgingen. Zuerst wur- 
den die Nebenstréme untersucht. Die Batterie enthielt 
in der Regel 2 Flaschen und wurde auf D= 32, 40, 
48 (Schlagweite 3™",3, 4,2, 5,1) geladen; der Schliefsungs- 
bogen bestand aus dem bisher angewandten Kupferdraht, 
enthielt den Funkenmesser und das Thermometer II und 
hatte drei verschiedene Lingen (1) 3",8, (2) 114",8, durch 
Einsetzung der licht gewundenen Spiralen (M-+N), (8) 
255",0, durch Zusatz der beiden vom Galvanometer 
entnommenen Rollen hinter einander. In einen dieser 
Schliefsungsbogen kam eine der beiden Spiralen, die andere 
wurde mit einem Bigel bestehend aus Thermometer V und 
Kupferdraht von verschiedener aquivalenter Linge geschlos- 
sen; das Thermometer = 0,55 eingerechnet, war Bigel 1 = 
T2352 — 5,10 3. 9,10 4-2 12,54 5 == 17,64 6 = 27,68 
7 = 55,35. Alle einzelnen Reihen wurden dreimal repe- 
tirt, und die Angaben # in Therm. V auf Therm. II re- 
ducirt, damit sie mit den Zahlen % im Hauptstrom un- 
mittelbar verglichen werden kénnen; der jedesmal be- 
stimmte Reductionscoefficient war ungefihr 2. 

Ich gebe zuerst zwei Reihen vollstindig an, um da- 
ran zu zeigen, wie weit die dreimal beobachteten Neben- 


/9! : ; é 
stréme n= VY — von einander abweichen. Die Zahlen & 


und % sind wie bisher Mittelwerthe aus drei Beobach- 


tungen. 


304 


Batterie 2 Flaschen. D=40. 


Hauptdr. 8™,8-++1  Nbdr. I Hauptdr. 3%,8-+1l Nbdr.I 
Bigel o 9 n o 9 n 
1 11,63 12,35 1,031 10,20 6,55 0,801 
TESTS 12250 1,026 10,20" 6,58" 0,808 
11,57 12,39 1,035 10,37 6,70 0,804 
1,031 0,803 
4 10,43." 10,50 *1,003 8,97, 6,41. 0,776 
10,67 10,43 0,989 9,07 5,47 - 0,767 
10,47 10,44 0,998 9,000.29 0,764 
0;997 ORT 
3 8,90 1,99, 0,948 7,60 4,12 0,736 
8,90 7,91 0,943 UC SIT AO 28 
8,80 7,80 0,942 7,67 4,07 0,728 
0,944 0,731. 
4 7,70 6,92 0,920 6,83 3,40 0,705 
7,83 6,47 0,909 7,03 3,48 0,704 
7,77 6,30 0,901 7,00 ~8,35 0,692 
0,910 0,700 
5 6 4T 4,63 0,846 6,00°. 2,60 -.0,659 
6.50 4.69 0,850 613 2,64 0,655 
6,47 4,61. 0,844 6,00 2,57 0,655 
0,847 0,656 
6 4,97 2,74 0,742 4,97 1,71 ~=—-0,586 
9,07 20 Oot 5,00 1,73 0,588 
5,00 2,64 0,726 4,80 1,62 0.581 
0,735 0,58 
if 3,37 1,08 0,566 3,07 0,78 0,468 
335 1,06. 0,562 3.50 0,76 0.466 
3,47 1,06 0,554 B87 0.12": 0461 
| 0,561 0,465 


Diese Reihen bieten viel Auffalliges dar. Die beiden 
Zahlen + und .» sinken mit verlangertem Biigel, wahrend 
ohne Eisendrahtbiindel die Werthe von + wachsen, von 
% abnehmen; es hat dies seinen Grund in dem immer 
mehr gesteigerten Widerstand, der auch einen noch lan- 


305 


gern Biigel nicht zuliefs. Die gleichzeitige Abnahme beider 
Zahlen erschwert es sehr, recht genaue Werthe von n zu 
erhalten, daher wurden die Reihen dreimal repetirt. Ferner 
ist die Starke x des Nebenstroms viel gréfser und nimmt 
viel langsamer ab als frither; denn berechnet man mit 
K= 10,04 den Nebenstrom, wenn das Eisendrahtbiindel 
entfernt ist, so findet man fir SpiraleI im Hauptdrabt 
in den 7 Fallen 
n== 0,819 0,646 0,514 0,437 0,357 0,263 0,152 
und fiir Spirale IT im Hauptdraht 
n == 0,472 0,410 0,352 0,314 0,271 0,212 0,134 
Um iiber den Gang der Erwairmungen noch vollstin- 
digere Auskunft zu geben, theile ich # und # bei Bigel 1 
und 7 aus allen Versuchsreihen in ihren Mittelwerthen 
mit, die zur allgemeinen Uebersicht geniigen, doch bemerke 
ich, dafs die einzelnen Zahlen oft mehr als in den eben 
mitgetheilten Reihen von einander abwichen, weil die Ther- 
mometerangaben sogleich gréfser werden, wenn man den 
Spiritus erneuert und die Luft in dem Behilter durch 
Einziehen neuer Luft von den Spiritusdimpfen befreit; die 
mitgetheilten Zahlen gestatten daher keine zu strenge Ver- 
gleichung unter einander. 
2B, Schib. (1) (2) (3) 
I—II') —I P= ss ei tT i—l 
Biigel D= 32 
teres izio- <6,86 6,08 6,42 4,80 5,08 
P= 8,56 4,56 6,74 4,54 5,138 3,53 
te ve=mi 2.21. \2,30 3,02 3,45 3,19 ~~ 3,60 
a= 0,11 -, 0,54 Lot «bel 1,81 1,50 


D=40 

1 #==11,63 10,26 9,38 10,06 7,25 7,80 

eto See 6 AI 10,71. 47,00. 7,79% EDAD 
UG = 3401 98,48° 2486 5,48 4,99 95.55 
baler = 91:07 0,75 2,31 1,97 2,14 2,24 
1) I—II bedeutet, dafs Sp. I im Hptdr., Il im Nebendr. war; bei I—I 

war II im Hptdr., I im Nbdr. 

Poggendorff’s Ann. Ergiinzungsbd, VI. 20 


306 


2¥l. Schlb. (1) (2) (3) 
I—I t—I I—ll I—I I-III I-—1 
Biigel D= 48 
1 #=16,82 14,67 12,87 13,98 9,93 10,66 
H=17,75 9,15 13,64 9,46 10,60 7,30 
7. Os 5,31." 5,24 691 ohare 6,80 7,60 
#= 1,48 1,01 3,13.772,59 3,66 3,00. 


Die einander entsprechenden Zahlen unter D= 32 40 
48 wachsen ordnungsgemals in dem Verhiltnifs von D’, 
also von 16:25:36, am genausten unter I—II Big. 1; 
ebenso nehmen vornehmlich diese Zahlen von Schlb. (1) 
zu (2) zu (3) bedeutend ab, da die Spiralen und Rollen 
im Schliessungsbogen einen nicht geringen Widerstand 
darbieten '). 

Wohl zu beachten ist dagegen, dafs bei Biigel 7 die 
Zahlen mit dem lingern Schliefsungsbogen wachsen, was 
auf einen abnehmenden Widerstand schliefsen lafst, und 
ebenso, dafs das Verhaltnifs von zu & sich steigert, so 
dafs der Nebenstrom bei langerm Schliefsungsbogen lang- 
samer abnimmt als bei kiirzerm. LEnthalten also die Spi- 
ralen I und II ein Eisendrahtbiindel, so lafst sich der 
Nebenstrom nicht so einfach wie unter Abschnitt I be- 
handeln; daher die vielen Reihen, die sonst unnéthig er- 
scheinen wiirden. 

Zunichst kam es darauf an zu ermitteln, ob die Reihen 
wie friher berechnet werden sollen, ob also auch unter 


dem Einflufs des Kisendrahtbiindels der Nebenstrom 7 = - i 
+) 
oder + = n= > au setzen ist, wo K eine Constante (den 
u 
Inductionscoefficienten) und L die aquivalente Linge des 
Nebendrahts bezeichnet. Um dies zu entscheiden, wurde 
ein Platindraht von 0”,507 Linge und 0™",175 Durch- 
messer, dessen Widerstand w= 50 ungefihr dem Wider- 
1) Der galvanische Widerstand ist von (1) = 48,7, von (2) = 52,1, von 
(3) = 55,3 nach der schon Ofter angegebenen Neusilber-Einheit, ist 


also in (2) und (8) ziemlich gleich und nicht viel von (1) unterschieden; 
er kommt nicht in Betracht. 


307 


stand von (M-+ N) in Schliefsungsbogen (2) gleich kam, 
erst in den Hauptdraht (1) zugesetzt, dann von hier in 
den um 0*,65 verkiirzten Biigel des Nebendrahts hertiber- 
genommen, der dadurch seine bisherige Linge ungefihr 
beibehielt. Dies gab 
2¥Fl. D=40. Hptdr. 3™,8 + Platindr. +I. Nbdr. I. 
Bigell= 1 2 3 4 5 6 7 
t=9,00 837 7,40 6,60 5,80 4,53 3,30 
7915” 846 6,67 5,51-  4,15>> 2,56 © 106 
n=1,041 1,005 0,950 0,914 0,846 0,754 0,568 
2¥FlL D=40. Uptdr. 3",8+1. Nbdr. II. (Platindr. statt 0™,65.) 
Biigel= 1 2 3 4 5 6 7 
P=aw,01 18,30) 7387” 613) 5,97 <4,85%: ©3438 
= 9,26 8,31 6,60 5,50 4,21 2,65 1,10 
nm =1,041 1,001 0,946 0,904 0,846 0,739 0,566. 


Die Werthe von m stimmen in beiden Reihen tiberein, 
ebenso mit der oben yollstandig mitgetheilten, wahrend 
sie von der entsprechenden Reihe mit Schliefsungsbogen 
(2) sehr abweichen, denn dort ist Biigel 7 n= 0,690. Es 
geben also auch in diesen Reihen die Lingenverhiltnisse 
der Drahte den Ausschlag, nicht ihre Widerstinde; dem- 
nach sind sie nach den in Abschnitt I. angegebenen, fir 
den Flaschenstrom giiltigen Gesetzen zu behandeln, und 
nicht nach den Regeln der galvanischen oder Mag- 
neto-Induction. Ich mache noch nebenbei auf die gleichen 
Zahlen und # unter Biigel 2 in beiden Reihen auf- 
merksam, wo n= 1 ist oder Haupt- und Nebenstrom 
von gleicher Stirke; es ist ein instructiver Fall fiir die 
gesammte in den Drahten entwickelte Warme. 

Da in den Reihen durch das Eisendrahtbiindel ein zum 
Theil nicht unbedeutender Widerstand auftritt, der auch 
den Nebenstrom hemmt, so untersuchte ich noch, ob da- 
durch ein neuer Strom im Ringe des Nebendrahtes ent- 


: 9 
steht, der die Werthe von n, berechnet aus Vie , etwas 


ungenau machen wiirde. Hierzu wurden vom Hauptdraht 


hinter der Spirale II, denn diese allein gab einen kleinern 
20* 


308 


Nebenstrom, noch 2",52 Kupferdraht so gefiihrt, dafs der 
Hauptstrom zugleich durch Thermometer V erst in glei- 
cher, dann in entgegengesetzter Richtung mit dem Neben- 
strom ging, und aus den Beobachtungen h und m in der 
Abschnitt I S. 473 angegebenen Weise berechnet. 

QF. D=32. Hptdr. 3™,8+2,52-+I1. Nbdr. I. 


Biigel = 1 2 3 
gl. entg. gl. entg. gl. entg. 
jee 8,80 4,00 7,53 3,67 6,13 
H = 13,81 0,26 12,56 0,85 11,11 0,45 


h+n=—= 1,199 h—n=0,173 1,771 0,205 1,740 0,270 
h—= 0,986 n==0,813 0,988 0,783 1,005 0,735 
4 5 6 7 
gl. entg. gi. entg. gl. entg. gl. entg. 
B43 FAT. 8,90 .4,60 9,80 . 369° 3220 ae 
10,26 0,50 9,00 0,58 7,22 0,66 4,82 0,77 
1,730 0,302 1,667 0,356 1,606 0,426 1,480 0,556 
1,016 0,714 1,016 0,661 1,016 0,590 1,018 0,462 


h und n bei Biigel 7. 
D= 32 h=1,016 n=0,486; 1,019 0,470; 1,021 0,469 
40 1,019 0,435; 1,020 0,444; 1,026 0,442 
48 1,024 0,410; 1,023 0,412; 1,022 0,412. 


Diese Beobachtungen zeigen, dafs von Biigel 4 an, d. h. 
wenn der Widerstand gréfser wird als bei Biigel 3, sich 
der neue Strom bemerklich macht, und dafs demzufolge 
die Werthe von n nicht mehr ganz genau ausfallen; die 
Stérung ist indefs noch nicht der Art, dafs die Resultate 
nicht zu einer annadbhernd richtigen Einsicht in die Ver- 
haltnisse geniigten. 

Die Berechnung der Reihen habe ich in folgender 


Weise durchgefiihrt. Ich setze n= , trenne in L die, 
unbekannte aquivalente Linge der Spirale (1 oder I) = a 
von der bekannten Linge des Biigels == 1 (denn diese 
wird durch das Kisendrahtbiindel nicht gestért) und bilde 
aus den 7 Beobachtungen die 7 Gleichungen K = na +- nl, 


also aus der ersten der beiden oben vollsténdig mitge- 


809 


ea 


theilten Reihen die 7 Gleichungen 

K=1,031x2+ 1,907 

K=0,9972-+ 5,085 

K=0,9440"-- 8,590 

K = 0,910 # + 11,411 

K = 0,847 x + 14,941 

K = 0,735 aw + 20,345 

K = 0,561 x + 31,052. 
Aus ihnen berechne ich nach der Methode der kleinsten 
Quadrate K und x. Diese Berechnung bietet schon von 
Schliefsungsbogen (2) an Schwierigkeiten dar, weil kleine 
Beobachtungsfehler besonders bei Biigel 7 einen nicht un- 
bedeutenden Einflufs auf die Werthe von K und ~& ausiiben. 

Die folgenden Tabellen enthalten simmtliche Reihen, 
doch der Kiirze halber nur die aus # und & gezogenen 
Mittelwerthe von m als beobachtet und daneben n nach 
der Formel berechnet; darunter K und die Aquivalenten 
Langen der Spiralen I und I. 
2¥i. Uptdr. 8",8-+1. Nbdr. II. 


DP == 37 D = 40 Di== 48 
Biig.| n beob. n ber. | xn beob. 7 ber. | n beob. nv ber. 
1 1,043 1,057 1,031 L050 1,027 1,047 
2 1,016 1,009 0,997 0,998 0,985 0,992 
a) 0,957 0,956 | 0,944 0,940 0,932 0,927 
4 0,920 0,915 0,910 0,896 0,889 0,880 
5 0,862 0,860 | 0,847 0,837 0,821 0,817 
6 0,774 0.769 re Lop 0,741 0,715 0,716 
{i 0,591 0,595 | 0,561 0,564 0,529 0,535 
W=67,1 K=72,9 I= 60,2 K=65,1 = 54,0 K=58,5 


1Fl. D=48 n=1,044 1,006 0,951 0,908 0,829 0,720 II=54,1 K=59,5 


2¥Fl. Uptdr. 3™,8-+10. Nbrd. I. 


D=32 D=40 D=48 
Biig.| » beob. n ber. | n beob. 2 ber. | n beob.  n ber. 
1.1 0,816. -0,817 | 0,803 © 0,802 | 0,790 0,786 
9 | 0,785 0,784 | 0,772 0,768 0,757 0,751 
3 | 0,752 0,747 0,731 0,729 | 0,706 0,710 
DPD 116 000,707 0,700 0,699 | 0,679 — 0,679 
5 | 0,679 0,678 | 0,656. 0,659 | 0,635 0,637 
6 | 0,604 0,612 | 0,585 . 0,591 | 0,562 0,568 
7 | 0485 0.482 | 0,465 0,462 0,439 0,436 
1SH1 K=62,9 | 1=70,7 K=582 | 1=64,7 K=52,4 


1Fl. D=48 n=0,793 0,767 0,720 0,691 0,647 0,569 1=63,8 K=52,5 


310 


2¥Fl. Hptdr. 114™,8-+- 1. Nbdr. I. 


Di= 32 D= 40 D=48 
Biig.! » beob. n ber. | n beob. n ber. | x beob. n ber. 
1 1,050 1,059 1,038 1,056 1,080 1,047 
2 1,024 1,030 1,012 1,020 1,007 1,014 
3 0,999 0,998 0,989 0,987 0,981 0,976 
4 0,979 0,971 0,970 0,958 0,956 0,946 
5 0,940 0,934 0,935 0,917 0,920 0,904 
6 0,879 0,868 0,851 0,846 0,843 0,831 
Hi 0,721 0,727 0,690 0,697 0,673 0,680 
NI=115,8 K=124,1 | M=102,0 K=109,7, N=97,2 K=103,7 


1Fl. D=48 n=1,041 1,019 0,985 0,966 0,929 0,852 
0,683 I1=99,2 K=106,9 


2¥Fl. Hptdr. 114™,8-+-II. Nbdr. I. 


Di= 32 D= 40 D=48 

Biig. | 2 beob. n ber. | mn beob. ber. | mn beob.  n ber. 
J 0,841 0,848 0,832 0,844 0,823 0,835 

2 | 0,830 0,830 0,819 0,824 0,810 0,813 
3 0,806 0,808 - 0,804 0,801 0,787 0,788 
4 0,790 0,790 0,790 0,782 0,775 0,766 
5 0,774 0,765 0,764 0,756 0,747 0,740 
6 0,723 0,720 0,708 0,708 0,697 0,690 

7 0,616 0,619 | 0,602 0,604 0,577 0,582, 
pa lees K=122,5 | I= 183,38 K=114,0 | I=121,2 K=102 


1Fl. D=48 n=0,838 0,824 0,799 0,776 0,749 0,698 
0,577 I=111,3° K= 96,1 


2¥l. Hptdr. 255™,0-+ 1. Nbdr. II. 
p=39 Bigell n= 1.035 


oe I= 142,0 K=1488 
40 : aoe 135,8 142,6 
48 , aT 129,4 135,5 
AFI. 32 ; Bae 151,4 157,5 


2 Fl. Uptdr. 255",0-+- II. Nbdr. I. 
D=39 Bigel 1 n=0,834 


: Se I= 183,1 K=153,2 
40 ; moa 171,2 144,0 
48 Boe 167,7 140,2 
AFL. 32 : et 197,6 164,7. 


311 


Da, wie ich oben bemerkt habe, die Rechnung bei 
Schliefsungsbogen (2) Schwierigkeiten darbot, und die 
Resultate doch hauptsachlich nur durch die beiden Beob- 
achtungen Biigel 1 und Biigel 7 bestimmt wurden, so habe 
ich bei Schlb. (3) nur diese beiden Beobachtungen ange- 
stellt. Aus beiden erhalt man mit 2 Flaschen in Schlb. (2). 


Hptdr. I. | Hptdr. I. 
1432, <A0 48 De 2398 4 10 10048 
T= 115,4 104,2 99,0 | I—144,6 1381 193,6 
K =123,1 110,1 1039 | K=123,2 1165 103,2. 


Wie man sieht, fallt die Differenz gegen die vorher 
mitgetheilten Werthe noch in die Granzen der Beobach-: 
tungsfehler. ; 

Nach den so eben mitgetheilten Tabellen stimmt die 
Berechnung von » mit der Beobachtung ziemlich genau 
tiberein, nur der Werth bei Bigel 1, auch bei 2 ist in der 
Regel etwas zu grofs; die Berechnung wiirde geniigen, 
wenn wir nicht nachweisen kénnten, dafs sie Fehlern un- 
terliegt, die bei den bedeutenden Werthen von K und «x 
nur nicht merklich hervortreten. Das merkwiirdigste Re- 
sultat aus diesen Reihen ist nimlich, dafs durch das Ei- 
sendrahtbiindel die inducirende Kraft K der Spiralen 
so sehr gegen den constanten Werth 10,04 in Abschnitt 1 
gesteigert wird, mit der Ladung D etwas abnimmt, da- 
gegen mit der Verlaingerung des Schliefsungsbogens nicht 
unbetrichtlich wichst, wihrend die Capacitit der Batterie 
keinen oder nur einen geringen Einflufs ausiiben diirfte. 
Da nun zum Hauptdraht noch die aequivalente Linge der 
in ihm befindlichen Spirale hinzukommt, und diese je nach 
der Linge des die andere Spirale schliefsenden Bigels 
verschieden ist, indem sie bei einem kleinern Werthe von 
n grofser ausfallt'), so stellen die Reihen einen Complex 


1) Nach Abschn.I S, 481 ist die ‘quivalente Linge von I (I) d. h. 


Ii wi K, K. 
wenn II geschlossen ist = L, — L. za und von II )=L, — Eat’ 


worin L, und Z, die aus den Reihen bestimmten aquivalenten Langen 
von I und II bezeichnen, K, K, die Inductionscoefficienten, je nach- 


312 


von, Beobachtungen dar, in denen der Schliefsungsbogen 
nach und nach gréfser wird, in denen daher auch K und 
x zunehmen; denn x die aequivalente Linge von I oder 
II ist gleich der Summe ihrer natiirlichen Linge und der 
als Linge ausgedriickten Induction von Windung auf Win- 
dung, die offenbar gréfser wird, wenn die inducirende 
Kraft K zunimmt. Vorher ist bemerkt worden, dafs K 
und « hauptsichlich von den beiden Beobachtungen Biigel 
1 und Biigel 7 abhangen; im ersten Fall andert sich n 
nur wenig, somit wird Biigel 7 den Ausschlag geben. 
Man wird wenig fehl gehen, wenn man die berechneten 
Werthe von K und w zu einem Schliefsungsbogen gehérig 
ansieht, in welchem die aAquivalenten Liangen I (IJ) und 
II (J) sich auf den Fall mit Biigel 7 beziehen; es waren 
dies die gréfsten Langen, welche sie in den 7 zu einer 
Reihe vereinigten Beobachtungen annehmen. 

Noch ist zu beachten, dafs vornehmlich bei dem 
Schliefsungsbogen (1) die beiden Werthe von K ftir die 
Induction von I auf II und von II auf I nicht ganz tiber- 
einstimmen. Der Grund zu dieser Abweichnng von Ab- 
schnitt I liegt hauptsichlich in der ungleichen Lange des 
Schliefsungsbogens in beiden Fallen, da I (II) eine grdéfsere 
aquivalente Linge als II (1) hat, ein anderer Grund liegt 
wohl darin, dafs bei der Induction von II auf I der Wider- 
stand von dem kiirzesten Biigel an gréfser ist, und dafs 
dieser Widerstand den Werth von K und in Folge davon 
auch den von @ verkleinert. Die Sache lafst sich erst 
griindlicher erwigen, wenn der Widerstand bekannt ist, 
deshalb werde ich hierauf spater mit einigen Worten ein- 
gehen. 

Eine besondere Schwierigkeit bietet noch die Frage, 
ob zur Vergleichung der K bei den 3 ungleich langen 


dem [ auf II oder Il auf I inducirt; da ane ies nm, und mas Ms 
ist, auch hier n, und n» fiir die Induction von I auf II und IJ auf I 
geschieden, so ist in einfacherer Formel I (11) =Z,— K,n, und 
Il Q) = L, — Ky no. 


313 


Schliefsungsbogen der frithere constante Werth 10,04 in 
Abzug zu bringen ist oder nicht. Fiir die letztere Ansicht 
spricht, dafs hier der Strom jedenfalls anders beschaffen 
sein mufs als friiher, sonst kénnte er keine grifsere In- 
ductionskraft besitzen, fiir die andere, dafs mit Verklei- 
nerung des Eisendrahtbiindels K abnimmt, aber 10,04 als 
aufsersten Granzwerth nicht tberschreiten kann. Eine 
sichere Entscheidung weifs ich bis jetzt nicht zu treffen, 
nur so viel steht fest, dafs irgend eine Verkleinerung von 
K nothig ist, da 22 Windungen das Hisendrahtbindel nicht 
decken. Unter den vorliegenden Verhiltnissen sollen fiir 
die 3 Schliefsungsbogen die Werthe von K einmal unver- 
andert bleiben und zweitens um 10,0 verkleinert werden; 
ebenso moégen fiir die Schliefsungsbogen (1) (2) (3) die 
Mittelwerthe von K, und K, genommen werden; es kommt 
doch zunichst nur auf eine feste vorliufige Orientirung an, 
denn zu genauern Resultaten sind die Reihen unter bessern 
Vorkehrungen noch einmal zu repetiren, wozu die vorliegen- 
den die néthigen Fingerzeige geben. 

Die oben mitgetheilten Reihen liefern folgende Mittel- 


werthe von K. 
D = 32 40 48 


Schlb. (1) Kay= 67,9 61,7 55,5 
(2) Key = 123,38 ATi 103,2 
(3) Key = 151,0 143,3 137,8. 

Die aquivalenten Lingen der beiden Spiralen berechnen 
sich, wenn die eine mit Biigel 7 geschlossen ist und der 
Mittelwerth von K benutzt wird, zu 

D= 32 40 48 
Schlb. (1) I (ID = 34,9 36,1 35,3 Mittel 35,4 33,6 ¥) 
II 1) = 34,2 31,5 29,6 40,4 B1.8 : 
(2) T1dD = 53,6 56,1 51,8 Si) f> Oba 45.4 
II (1D) = 39,4 34,8 36,7 hd yt ; 
(3) 111) = 69,2 64,3 66,7 i OOse | 55.3 
II (1) = 44,5 44,8 42,7 » 44,0 he 
1) Dafs beide Langen fast iibereinstimmen, bewirkt der Mittelwerth K, 
durch welchen II (I) zu grofs, I (II) zu klein ausfallt. 


314 


Hiernach sind die mittlern Langen von Schl. (1) = 3",8 
++ 33,6 = 37,4, von Schlb. (2) = 114”,8 + 45,4 = 160,2, 
von Schlb. (3) = 255",0 + 55,3 = 310,3. 
Folgen, die Reihen eimem einfachen Gesetz, so ver- 
halten sich 
Kw: Ke) : Ka) = VSchlb. (1) : VSchib. (2) : VSchlb. (3) 
Man hat 


De32 40 48 
K?,: K2,=1:3,30 3,29 3,46 Mittel 3,35 
oder 10,0 ab =1:3,83 3,88 419 CES 
Kx: K2, = 1:4,94 5,39 6,16 £3560 
oder 10,0 ab=1:5,93 6,65 7,89 SO BBD, 
(Schlufs im nachsten Heft.) 


VII. Ueber die thermische und mechanische 
Ausdehnung fester Kérper; von A. Kurs. 


Ais Kupffer’) aus dem Vergleiche jener zwei Aus- 
dehnungen das mechanische Warmedquivalent ableiten 
wollte, hat ihm wohl auch die ungefahre Uebereinstimmung 
seiner vier Resultate mit der von anderwarts her bekannten 
Zahl die Verwechslung von Arbeit und Kraft verhiillt, 
welche in dem blofsgelegten Trugschlusse liegt: 


. a ° e . . a 
Eine Warmeeinheit bewirkt die Ausdehnung— , wo « 
cs 


der lineare Ausdehnungscoetficient, c¢ die specifische 
Warme, s das specifische Gewicht bedeutet; 
Ein Kilogramm Belastung bewirkt die Ausdehnung 3 /, 
wo # der Elasticitaétscoefficient; 
Also ist das mechanische Aequivalent 
escap 


1) Diese Ann. Bd. 86, S. 310, (1852). 


315 


Fir Eisen, Messing, Platin, Silber findet man hieraus mit 
den von Kupffer benutzten Zahlen beziehungsweise 500, 
446, 414, 452. 

Wegen des } habe ich in meiner Umrechnung und 
Kritik dieser Arbeit’) erwaihnt, wie man mit der Wert- 
heim’schen statt der Poisson’schen Annahme (beziig- 
lich der mit der Langenzunahme zugleich stattfindenden 
Querschnitts-Abnahme) ! setzen miifste; dafs aber noch 
wahrscheinlicher dafiir verschiedene Kérper verschiedene 
Coefficienten sich ergeben diirften. Siehe Kirchhoff?), 
dessen experimentelle Resultate fiir den Stahl (1 — 2.0,294)£ 
und fiir Messing (1 — 2. 9,887) 8 mir damals unbekannt 
waren *). 

Meine Aufmerksamkeit war wieder auf die Sache ge- 
lenkt worden durch die Lectiire von Buff’s Notiz ,Ueber 
die Ausdehnungswirme fester Kérper“*). Da wird die 
Warmemenge, welche néthig ist um die Cubikeinheit ge- 
rade so stark auszudehnen, als es 1 Kilogramm per Qdrtmm., 
aber je an den drei Wiirfelseiten angebracht, vermag, mit 
Beibehaltung obiger Bezeichnung 

ca-4B 
Buff multiplicirt selbe dann mit dem mechanischen Warme- 
Aquivalente, und dividirt diese Arbeitsmenge in die aufsere 
Arbeit, welche in der Fortriickung jener drei Kilogramme 
besteht. Dieses Verhaltnifs ist augenscheinlich von # un- 
abhingig; Buff berechnet es fiir sechs Metalle und fir 
Glas und Wasser; dasselbe hat aber mit der mechanischen 
Warmetheorie nicht viel zu schaffen, da im einen Falle 
der Wiirfel um +2" warmer wird, im andern Falle etwas 
kalter, nach der weiter unten noch anzufiihrenden Thom- 
son’schen Formel, welche nebst ihren Verificationsver- 


1) Zeitschr. d. Math, u. Phys. von Schlimilch, Jahrg. 1865, S. 428. 
~ 2) Diese Ann. Bd. 108, S. 369. 1859. 
3) Man miifste sogar 18 mit a vergleichen, oder die beiden kubischen 
Ausdehnungen 3 # mit 3a. 
4) Diese Ann. Bd. 144, S. 629. 1872. 


“816 


suchen dem Autor entgangen zu seyn scheint, da er sagt: 
»Hieraus erklart es sich, warum es bisher nicht gelingen 
konnte, die Temperatur eines festen Kérpers durch Ver- 
dichtung zu erhdéhen.“ 

Am Ende des Jahres 1865 erschien Edlund’s Bericht 
iiber seine Versuche und Rechnungen hinsichtlich ,,der 
bei Volumanderung der Metalle entstehenden Warme- 
phanomene und des mechanischen Warmedquivalents, un- 
abhangig von der innern Arbeit des Metalls**). Edlund 
bestimmt darin (§ 6) das Warmedquivalent der Arbeits- 
einheit A mittelst der Thomson’schen Formel 


a T 
dT —— A" dp, 


indem er als Belastung eines Stahldrahtes dp = 22,56 Kilo- 
gramm anwendet und die Temperaturerniedrigung dT auf 
thermo-elektrischem Wege gleich 0,3282°C. findet; T==294° 
(21° C.); @ =0,00001079; c==0,1138; und das’ Gewicht 
eines Meter Drahtes w=0,007189. Dieser einzige Fall 
lieferte A= ;3, statt ,4,, welche Abweichung der innern 
Arbeit: zugeschrieben wird, die ,beim Volumzuwachs der 
Metalle eine Erhéhung der Temperatur verursacht, zum 
Betrage von mehr als } der Temperaturvariationen, die 
entstanden seyn wiirden, wenn keine innere Arbeit statt- 
gefunden hatte.“ 

Paul de Saint-Robert bestreitet diese Auslegung ?) 
und méchte die ganze Abweichung eher einem veranderten 
a zuschreiben; er fiithrt an, dafs Joule’s Versuche vom 
Jahre 1858 die Thomson’sche Formel bestitigt hatten *). 

Im §8 wird fiir einen Silberdraht dT aus der Thom- 
son’schen Formel berechnet, mit Beibehaltung des A 


1) Diese Ann. Bd. 126, S. 539. 1865. Die im Texte weiter vorkommen- 
den §§ beziehen sich auf diese Abhandlung. 


2) Annales de phys. et de chim. Tome 14. 1868. 

3) Joule, das mechanische Warmeiquivalent, gesammelte Abhandlungen, 
deutsch von Sprengel 1872, mit Vorrede von Joule 1871. In 
diesem Buche sind keine derartigen Versuche besprochen; das jiingst 
vorkommende Datum der Abhandlung ist 1851. 


317 — 


= 433 dieselbe thermo-elektrische Anzeige m fand Edlund, 
wenn der Draht sich unter Verrichtung der gleich grofsen 
4ufseren Arbeit zusammenzieht; eine gréfsere n aber, wenn 
der Draht sich ohne solche Arbeit zusammenzog; so dals 


die letztere der Temperaturzunahme entspricht dT’ =~ dT, 
. m 

und der genannten dufseren Arbeit die Temperaturzunahme 

dT’ —dT= aa dT. Der Hebelzug betrug k= 22,56 


Kilogramm am Anfange, 0 am Ende der Verkiirzung um 
¥=0,001497 Meter, so dafs Edlund aus der Gleichung 


A’. =! —"—"aT.c.w.L (L die totale Linge) 


™ 


‘ioe 
-berechnete A’ = TB6 

Setzt man aber nun fiir dT den Thomson’schen Aus- 
druck, worin @, c, w jetzt fir den Silberdraht gelten, und 


dp =k ist, so erhalt man 
ced naa 
A= .'=——A.T.a.L, 


und ersieht daraus, dafs die theoretische Forderung A = A’ 
das Warmedquivalent ganz aus dieser Gleichung ver- 
schwinden macht. Hiemit stimmt also dieser Versuch des 
Silberdrahtes in nicht héherem Grade tiberein als der obige 
Versuch des Stahldrahtes mit der Thomson’schen For- 
mel. (Auf dieselbe Weise wie beim Silberdraht fand 
Edlund noch fiir Kupferdraht A’ = 3; und fiir Messing- 
draht ;3;. 

Noch erwahne ich des § 7, in welchem Edlund das 
Verhaltnifs der beiden specifischen Warmen fir die ge- 
nannten vier Metalle und noch fiir Platin und Gold zu 
bestimmen sucht auf folgende Weise: 


Das Gewicht — vermag das Metall um ebensoviel zu 
verlingern als der Temperaturzuschuls 1° (s, Anmerk. 4); 


“dieses Gewicht statt dp in die Thomson’sche Formel 
gesetzt nebst A = ;}; lieferte dT, welches Edlund ver- 


werthete in 


318 


HERS 1 
ede aT! 

Hiegegen ist Aehnliches einzuwenden wie oben zu der 
in Anmerkung 5 citirten Abhandlung; ferner wieder der 
Gebrauch von ;!;; tiberhaupt lautet die Formel der me- 
chanischen Wa4rmetheorie da ' 

Ta? 

pw? 

wahrend durch Substitution von dT aus der Thomson’- 
schen Formel in die vorhergehende von Edlund benutzte 
sich ergiebt: 


c—c,=A 


T.9«@? 
pm er 
Schlufsfolgerung. Wenn man Resultate, welche 
um mehr als die Halfte gréfser sind als die Theorie aus- 
sagt, ausschliefst, so stehen die festen Kérper im Obigen 
noch aufserhalb der Theorie. 


Augsburg am 9. Februar 1873. 


c—c,=A 


VIIL Sur Frage tiber die Einfiihrung der mo- 
dernen chemischen Formeln in die Mineralogie; 
von F. v. Kobell. 

(Mitgetheilt vom Hrn. Verf. aus d. Sitzungsber. d. Bayersch. Akad. 1872.) 


WV eon man in den chemischen Formeln nur die verbun- 
denen Elemente angiebt und die Anzahl ihrer Atome, so 
lafst man die Frage, wie sie zu naheren Verbindungen 
geeinigt seyen, offen; wenn man die nachst naheren Ver- 
bindungen beriicksichtigt, so liefert man das Material zu 
einer rationellen Formel, welche verschieden construirt 
werden kann, je nach den Gesichtspunkten, von denen 
man ausgeht, und je nach den Zwecken, welchen eine 
solche Formel dienen soll. Dafs daher, besonders fiir 


319 


complicirte Mischungen die verschiedensten Formeln auf- 
gestellt werden kénnen, ist selbstverstindlich und ebenso, 
dafs die des Theoretikers und die des Praktikers in der 
Chemie sehr verschieden seyn kénnen. Natiirlich miissen 
sie sich alle durch Rechnung in einander verwandeln und 
auf die Resultate der Analyse, welche sie beleuchten sollen, 
zuriickfiihren lassen. Die Anhanger der sog. modernen 
Chemie wollen die bisherigen Formeln des Systems von 
Berzelius nicht mehr gelten lassen und die Mineralogie 
soll ihre atomistisch-empirischen oder weiter gehend ibre 
zu theoretischen Betrachtungen und Speculationen entwor- 
fenen rationellen Formeln gebrauchen. Ich habe mich 
iiber die Einfihrung solcher modernen Formeln in die 
Mineralogie bereits friiher bei Besprechung der Typen- 
theorie’) geiufsert, es sey hier ein weiterer Beitrag zur 
Beurtheilung der Frage gegeben. 

Die bisherige Formel des Schwerspath’s (Baryt der 


Mineralogen) war BaS und berechnete sich daraus einfach 
und mit einer betreffenden Analyse vergleichbar: 
Schwefelsdéure 34,2 
Baryterde . 65,8 
100,0. 
Baya) 
(S0*) | 
will, bemerkt Rammelsberg, ,,dafs ein Molekiil (2 Atome) 


1) H. Kolbe sagt in seiner Abhandlung ,Moden der modernen Chemie “ 
(1871) iiber die in Mode gekommene Gerhardt’sche Typentheorie: 
»Wer damals die Mode nicht mitmachte, gar ihr opponirte, galt als 
chemischer Sonderling, und ich erinnere mich noch sehr wohl, dafs 
manche mitleidig auf mich herabsahen, weil ich jene Typentheorie 
nicht annehmen wollte, und ihr als blofsem Classificationsschema gar 
den wissenschaftlichen Werth absprach. Jetzt wird nicht mehr davon 
geredet, sie ist aus der Mode gekommen; es gehért aber keine pro- 
phetische Gabe dazu, vorauszusagen, dals die Moden der modernen 
Chemie in kurzer Zeit dasselbe Schicksal haben werden. Die jetzt 
ihre Liebhaber und Verehrer sind, werden sie nachstens wieder ver- 
lassen.“ Vergl. meine Abhandlung ,,Ueber die typischen und empi- 
rischen Formeln in der Mineralogie.“ Sitz. Ber. d. k. bay, Akad. d. 
Wiss, 1867. 


O*, womit man sagen 


Die moderne Formel ist 


320 


Sauerstoff einerseits ein Atom Baryum, andrerseits die 
Atomgruppe S O? (das Radikal der Schwefelsaure bindet *).“ 
Die alte Formel zeigt bereits im Zeichen die Verbindungen, 
welche hier gemeint, aber nicht vollzogen dargestelllt 
werden. Ebenso ist es bei den kohlensauren Verbin- 


dungen. Die alte Formel des Witherit BaC wird modern 
ree geschrieben. Die Formel BaC bedarf keiner 


weiteren Erlauterung, die moderne mufs analog der fiir 
den Baryt gedeutet werden. Es handelt sich wesentlich 
darum, ob die naheren Verbindungen, wie sie 
die alten Formeln angeben, in einem fraglichen 
Gemisch existiren, oder ob sie nur ihren Ele- 
menten nach darin enthalten sind oder so ent- 
halten angenommen werden sollen. Die Entschei- 
dung kann in manchen Fallen experimentell erholt werden. 
Das starke Festhalten des Wassers bei gewissen Silicaten, 
wenn sie zum Gliihen erhitzt werden, fihrte zu dem Ge- 
danken, dafs solches Wasser nur seinen Elementen nach 
im Silicat enthalten sey und erst beim Glihen die Ver- 
bindung von Wasserstoff und Sauerstoff stattfinde?). Ram- 
melsberg, welcher diese Hypothese aufstellte, hat daher, 
um ein Beispiel anzufiihren, fiir den Prehnit die Formel 
geschrieben : 


Hs ist kein Zweifel, dafs, wenn solcher Wasserstoff ein 
Mischungstheil dey. Prehnit’s ware, sich beim Glithen mit 
dem zugehérigen, in nichster Nahe befindlichen Sauerstoff, 
Wasser bilden mufs; es mufs aber analog und bekanntem 
Verhalten gemafs dann auch die Oxydation des Silicium’s 
zu Kieselerde, die des Aluminiums zu Thonerde und die 


1) Ueber die Beziehungen der Chemie zur Mineralogie. Ber. d. deut- 
schen chem. Gesellschaft zu Berlin. 1870. H. 15. p. 830. 


2) Vergl. meine Abhandlung ,Ueber das Wasser der Hydrosilicate.“ 
Sitzungsber. d. Akad. 1869, 


321 


des Calcium’s zu Kalkerde stattfinden. Ein geglithter 
Prehnit konnte also nicht Si, Al, Ca, als solche neben dem 
Sauerstoff, sondern nur in Verbindung mit ihm ent- 
halten. Da der Vorgang solcher Oxydation auch bei den 
wasserfreien Silicaten beim Gliithen der nimliche wiire, so 
hatte ein gegliihter Orthoklas nicht die Formel Ka? Al Si°O", 
sondern wire Ka*O. Al O®*. 6Si O?; manche Species 
der Silicate der Laven miifsten ohnehin als geglihte 
angesehen werden. Ebenso mufs man annehmen, dafs ein 


a 


geglihter Witherit nicht xe {07 seyn werde, sondern die 


Verbindungen BaO und CO? in ihm vollzogen seyen. 
Es wird aber kaum einen Chemiker geben, welcher be- 
haupten oder beweisen wollte, dafs ein ungeglihter Or- 
thoklas- oder Witheritkrystall eine andere chemische Con- 
stitution habe, als ein gegliihter'). Diese Verhiltnisse 
sprechen doch wohl zu Gunsten der alten Formeln und 
berechtigen die Mineralogen sie den modernen vorzuziehen. 

Fir die wasserhaltigen Verbindungen erweitert sich 
das Feld der Formeln und besonders durch die Annahme des 
sog. Krystallwassers, da von dem vorhandenen Wasser je nach 
den Ansichten und Formelconstructionen bald ein gré{serer, 
bald ein kleinerer Theil als solches erklart und von der eigent- 
lichen Verbindung ausgeschlossen wird. Man will nimlich 
solches Krystallwasser nur als ein indifferentes Anhingsel 
zum eigentlichen Hydrat betrachten. Ich habe in emer 
friiheren Abhandlung’”) darzuthun gesucht, dafs alles Wasser, 
welches eine wasserhaltige Species enthilt (das hygrosko- 
pische natiirlich ausgenommen) zu ihrer chemischen Con- 
stitution gehdre, und dafs das sog. Krystallwasser weiter 
nichts ist als Wasser, welches fortgeht, wenn ein Hydrat 
durch erhéhte Temperatur oder auf sonstige Weise in ein 
1) Der Grossular und dhnliche Silicate zeigen wohl nach dem Gliihen 

oder Schmelzen ein anderes Verhiltnifs der Léslichkeit in Sauren, 
“als vorher, das ist aber Folge des Ueberganges zum amorphen Zu- 


stand, nicht einer Verinderung der Mischung. 
2) ,Ueber Krystallwasser.“ Sitzungsber. d. Akad. 1869, (Ann. Bad. 141 


S. 446.) 
Poggendorff’s Annal. Erginzungsbd, VI. 21 


322 


anderes oder drittes, vielleicht auch viertes Hydrat ete. 
iiberergeht oder schliefslich eine wasserfreie Verbindung 
liefert. Es mag den dort angefiihrten Beispielen hier noch 
eins beigeftigt werden. Ich fand unter sog. Zeolithen 
der hiesigen Staatssammlung ein Mineral von der Disko- 
Insel bei Grénland, welches durch die Analyse als ein 
wasserhaltiges Kalksilicat von der Formel Ca? Sit-+ 68 = 
Ca? Si’ +64 erkannt wurde und von mir den Namen 
Okenit erhielt. Dieses Mineral ist spaiter auch auf den 
Faroer-Inseln entdeckt und mehrfach von Connel, Wirth, 
Hauer u. a., mit gleichen Resultaten analysirt worden. 
E. Schmid’), welcher es im Jahre 1865 analysirte, be- 
stimmte den Fortgang des Wassers im luftverdiinnten Raum 
tiber Schwefelsiure und in erhéhter Temperatur und zeigte, 


dafs die angefiihrte Verbindung dabei die Hydrate Ca* Sis + 


5H und Ca? Si®+4H liefere. Es ist nun ziemlich der 
Willkthr tiberlassen, was man von diesem Wasser als 
Krystallwasser bezeichnen, oder auch ob man gar kein 
Krystallwasser annehmen will, ich sage, es sey der Willkiir 
iiberlassen, weil man die Granzen der Temperatur die das 
Ausscheiden von Krystallwasser veranlassen kann, von 0° 
bis tiber 200° angegeben findet. Die Mineralogen haben 
im Allgemeinen eine Scheidung von Constitutions- und 
Krystallwasser in den gebrauchten Formeln nicht bezeich- 
net und so sind diese, wenn sie sonst annehmbar, fiir die 
Hydratspecies zu grofsem Vortheil der Uebersicht und des 
Verstandnisses bei den Autoren meistens dieselben und ihre 
Berechnung la{st sich unmittelbar mit den Resultaten einer 
Analyse vergleichen. Bei den modernen chemischen For- 
meln ist das nicht der Fall und dndert sich natiirlich die 
Formel, wenn nur ein Theil des Wassers als Constitutions- 
wasser bestimmt wird oder wenn alles als solches erklart 
oder auch fiir Krystallwasser in Anspruch genommen wird. 
Wenn in Okenit alles Wasser Krystallwasser ist, so ist die 
moderne Formel (mit Si) 


1) Diese Annalen Bd. CXXVI, S. 148. 


323 


Si? 

Ca 
wenn aber das Wasser Constitutionswasser seyn soll, so 
ist die Formel 


O° + 2aq 


Si? 

e Ca 

£*/,) 

Natiirlich andern sich die Formeln weiter, wenn beide 

Wasserarten angenommen werden, So giebt Rammels- 
berg die Formel 


Q7 


Si? 
Ca 
H? 


O® + aq. 


Man erhalt daraus 
Silicium . . 26,76 
Calcium . . 18,79 
Wasserstoff . 0,93 
Sauerstoff . 45,07 
Wasser . . 8,45 
100,00. 

Will man diese Angaben der Formel mit den Resul- 
taten einer betreffenden Analyse vergleichen, so mufs man 
sie wieder auf Kieselerde, Kalkerde und Wasser umrechnen, 
es ware denn dals die Analytiker die Originalanalyse auch 
in 4hnlicher Weise bekannt machten"), wo sie dann ihrer- 
seits die umgekehrte Rechnung zu fiihren hatten, denn 
keiner stellt bei der Analyse Silicium dar oder Calcium oder 
den zugehérigen Sauerstoff ete. 

Man erkennt aus dem Gesagten, dafs fiir die Minera- 
logie die empirischen Formeln in der Art zu schreiben 
seyen, dals bei den Oxydvyerbindungen die Oxyde bestimmt 
1) Es liegen auch darin Proben vor und Arzruni macht die Analyse 

eines Colestin’s mit den Angaben bekannt: 


SO, = 52,685 
Sr = 46,715 
Ca = 0,239 

99,639. 


(Zeitschrift der deutschen geologischen Gesellschaft. Jahrg. 1872.) 
21” 


324 


bezeichnet werden und manche Mineralogen haben sie auch 
schon so geschriehen; will man dann damit eine rationelle 
Formel bilden, so liegt nahe, dafs man vielfach auf die alten 
Formeln zuriickkommen wird, die man zu eilig tber Bord 
geworfen hat, und welche bisher fiir die Theorie und Praxis 
sehr gute Dienste geleistet haben). Man verglei¢he in dieser 


Beziehung die bisher tibliche Form far den Alunit = KaS 


in seiner Mineralogia di Toscana aufstellt: 
VI Vv Vi 


2(4K'+3| al] )|s 07) 70°43 |All Hi’ 0°. 


Beide Formeln geben (die moderne wie man sieht mit 
allerlei Umwegen) die einer Analyse vergleichbare Mi- 


schung mit 
Schwefelsaure 38,52 : 


Thonerde . . 37,12 

Kaltes. tgs 

Wasser...» 13,00 
100,00. 


Ich stimme Blomstrand vollkommen bei, wenn er in 
seinem Buche ,Die Chemie der Jetztzeit“ (S. 64) sagt: 
»dals die Mineralogen ex professo die kinstlich aussehen- 
den und aufserdem auf so unsichern Griinden fufsenden, 
streng atomistischen Formeln der complicirteren Silicate 
den alteren vorziehen werden, halte ich fiir sehr zweifel- 
haft. Formeln dieser Art kénnen sehr wohl zu immer- 
wahrendem Verbessern dem theoretisirenden Chemiker tiber- 
lassen bleiben. Man kénnte dann der Consequenz wegen 
auch bei den einfacher zusammengesetzten Verbindungen 
1) Gliicklicherweise hat sich die mineralogische Nomenclatur unabhingig 

von der speciell-chemischen gestellt und wird also nicht beriihrt, ob 


die Chemie den Anglesit schwefelsaures Bleioxyd oder schwefelsaures 
Blei nennt. 


2) Dafs manche die abgekiirzte Schreibart Ka statt KaO, Al statt AI? OF, 


4e 

Sb statt Sb? S* aufgeben, ist eine Mode, welche fiir die unorganischen 
Verbindungen die Formeln ganz unnéthig nur linger und weniger 
tibersichtlich macht, 


. 395 


oder tiberhaupt bei simmtlichen Mineralien die alten For- 
meln behalten und zwar um so mehr, weil ein Jeder, dem 
es beliebt, durch die einfachste Umschreibung die empi- 
rischen Formeln in atomistische tberfiihren ‘kann !).“ 

Die Umwandlung einer Formel, welche die naheren 
Oxydverbindungen einer sauerstoffhaltigen Mischung an- 
giebt, in eine atomistische, welche solche nahere Verbin- 
dungen zunichst nicht bericksichtigt, kann zur Erklarung 
von Zersetzungen und Neubildungen, wie bekannt, mit 
Vortheil gebraucht werden; an sich giebt jedoch fir eine 
normale Species solche Zergliederung in die Elemente, ich 
moéchte sagen nur die Farben, aber nicht das verlangte 
Bild ihres chemischen Wesens. 


IX. Ueber einen neuen Amylalkohol; 
von Dr. G. H. Beignes Bakhoven xu Kampen 
in Holland, 


D.. Zweck der folgenden Untersuchungen war: 

1. Die Veranderungen in dem specifischen Drehungs- 
vermégen und der Auflésbarkeit des Baryumamylsulfats 
kennen zu lernen, wenn man zur Bereitung der Amyl- 
schwefelsiure ungleiche Gewichtstheile Schwefelsdure und 
Amylalkohol bei verschiedenen Temperaturen mit emander 
miscbt. 

2. Den von Chapman?) eingeschlagenen Weg zu 
verfolgen, um den Amylalkohol, der keine optische Wir- 
kung ausiibt, zu erlangen. 

1) Vergl. auch H. Kolbe ,Moden der modernen Chemie“ und Fr. Mohr 
»Mechanische Theorie der chemischen Affinitat und die neuere 
Chemie.“ p. 272. 

2) Proceed of the Royal society XVI, vol. No. 109. 


326 


I. Baryumamylsulfat. 

Zuerst wurde der im Handel vorkommende Amylalko- 
hol durch fractionirte Destillation von Wasser usw. ge- 
reinigt und fiir die Untersuchungen nur der zwischen 125° 
und 135° C. tibergehende Theil angewandt. 3 

Zwei Amylalkohole von verschiedenem Ursprunge (aus 
Gerste und Kartoffeln) wurden gebraucht. Der aus Gerste 
bereitete lenkte die Polarisationsebene in einer Réhre von 
500 Mm. um —7°,68 ab. Wenn man nun annimmt, dafs 
der optisch wirksame Gehalt eines Alkohols, der in einer 
gleich langen Rohre eine Ablenkung von 20° (Pasteur *) 
giebt, 100 Proc. ist, so war der Gehalt an optisch activem 
Amylalkohol des erstgenannten 38,4 Proc.; es waren also 
61,6 Proc. optisch inactiven Amylalkohols vorhanden. Bei 
dem zweiten Alkohol (aus Kartoffeln) wurden 23,6 Proc. 
optisch activen und 76,4 Proc. inactiven Amylalkohols ge- 
funden. Aus dem ersten Alkohol bereitete ich zwei 
Amylschwefelsiuren, wozu bei der ersten 38,4 Proc. und 
61,6 Proc. H, SO,, und bei der zweiten 23,6 und 76,4 Proc. 
H, SO, angewandt wurden. Also hatte ich vier, Mischungen. 
Ein Theil einer solchen Mischung von Alkohol und 
Schwefelséure wurde bei niedriger Temperatur, der tibrige 
Theil ohne Abkiihlung bereitet. Nach 2 bis 3 Tagen 
wurde jede dieser acht Mischungen in Wasser geschiittet. 
Wie lange sie auch stehen geblieben waren; jedesmal 
schied sich eine dunkelgefarbte dlichte Flissigkeit ab, die, 
leichter als die Auflésung der tibrigen Amylschwefelsdure, 
mit einer Pipette Jeicht zu entfernen war. Wenn man diese 
so abgesonderte dlichte Flissigkeit in Wasser schiittet, 
und damit schiittelt, erlangt man eine saure Flissigkeit, 
aus welcher durch fractionirte Destillation ein Amylalkohol 
bereitet werden kann, auch entsteht mittelst Baryumcar- 
bonat, nach erzielter Neutralisation, aus dieser dlichten 
Flissigkeit Baryumamylsulfat (Salz des Oels). 

Ebenso wurde die Auflésung der Amylschwefelsaure 
in Wasser, welche von der dlichten Flissigkeit befreit 
1) Compt. rend. 41, 296. 


' 


327 


worden, mit Baryumcarbonat neutralisirt und dadurch ein 
Baryumamylsulfat erlangt (Salz ohne Oel). 

Endlich bildete sich nach Hinzufiigung von Baryum- 
carbonat zu der Auflésung die Amylschwefelséiure in 
Wasser, ohne Entfernung der dlichten Substanz, ein Baryum- 
amylsulfat (Salz mit Oel). 

Aus jeder der acht Mischungen wurden also drei Salze 
erhalten: 

1° Salz der dlichten Flissigkeit 
2° Salz ohne die dlichte Flissigkeit 
3° Salz mit der 6lichten Flissigkeit. 

Diese Salze haben dieselbe Zusammensetzung. Sie 
enthalten 6,2 bis 7 Proc. H,O und 44,7 bis 45,67 Proc. 
BaSO,. Bei der Bereitung der Salze wurde nach Neu- 
tralisirung der Amylschwefelsiure durch Baryumcarbonat, 
das gefillte Baryumsulfat abfiltrirt, und das Filtrat bei 
gelinder Wiarme abgedampft. Nach Abkihlung schied 
das Baryumamylsulfat sich aus und wurde zwischen Fil- 
trirpapier getrocknet. Aus einigen dieser Salze ist spiater 
auch der Alkohol bereitet und von diesem letzteren, wie 
von den Salzen, das specifische Drehungsvermégen be- 
stimmt. Aus den Bestimmungen der Aufléslichkeit der 
Salze stellte sich heraus, dafs diejenigen am meisten auf- 
léslich waren, die durch Neutralisirung der abgesonderten 
dlichten Fliissigkeit gebildet worden, wenn die Mischung 
bei niedriger Temperatur stattgefunden hatte. Was die 
Bestimmungen des specifischen Drehungsvermégens dieser 
Salze betrifft, so lenkten einige den polarisirten Lichtstrahl 
nach links, andere nach rechts. Das specifische Drehungs- 
vermogen der Salze war + 3,7 mal gréfser, als dasjenige 
des aus diesen Salzen bereiteten Alkohols. Das specifische 
Drehungsvermégen der Salze war ein Maximum, wenn 
bei der Bereitung 23,6 Proc. oder 38,4 Proc. H, SO, unter 
Abkiiblung angewendet waren. Das Maximum der linken 
Drehung fand sich bei den so bereiteten Salzen des 
Oels. Das Maximum der rechten dagegen bei den Salzen 
ohne Oel. Ein Minimum der Ablenkung wurde bei den 


328 


Salzen gefunden, bei denen die dazu angewendete Amyl- 
schwefelsiure mit 76,4 Proc. und 61,6 Proc. H,SO, be- 
reitet war. Aus der mit Wasser geschiittelten 6lichten 
Flissigkeit lafst sich durch Destillation ein Amylalkohol 
bereiten. 

So war das spec. Drehungsvermégen der Salze, welche 
bereitet worden: 


unter Abkiihlung ohne Abkiihlung 
1. mit 38,4 Proc. H, SO, 1. mit 61,6 Proc. H, SO, 
Salz des Oels — 18,57 Salz des Oels + 0,117 
Salz ohne Oel + 9,33 Salz ohne Oel — 0,149 


Alkohol aus dem Oel — 4,85. 

2. mit 23,6 Proc. H, SO, 2. mit 76,4 Proc. H,SO, 
Salz des Oels — 18,36 Salz des Oels + 0,07 
Salz ohne Oel +- 9,33 Salz ohne Oel — 0,04. 

Alkohol aus dem Salz ohne Oel + 2,47. 


Aus diesen Angaben geht hervor, dafs das specifische 
Drehungsvermégen der links wirksamen Salze zweimal 
gréfser als das der rechts wirksamen ist. 

Dieses Resultat stimmt mit dem Gesetze der einfachen 
Multiplen') tiberein, wie dieses von Prof. E. Mulder 
angegeben wurde. Wenn man in der Formel C, H,, OH, 
das Radical OH, als ein Verdiinnungsmittel ansieht, wtirde 
das spec. Drehungsvermégen von ©, H,, und C, H,, OH 
sich umgekehrt verhalten, wie die Moleculargewichte. 
Wenn also fiir C,; H,, OH (m. g. = 88), das specifische 
Drehungsvermégen == — 4,85 ist, so ist fiir C, H,, (m. g. 
== 71) das specifische Drehungsvermégen = 6,01. 

So wird das specifische Drehungsvermégen fir C, H,, 
in dem rechts wirksamen Alkohol = 3,06 seyn, wenn fiir 
C,H,,OH das spec. Drehungsvermégen = + 2,47 ist. 
Die Drehungsvermégen der rechts und links wirksamen 
Alkohole verhalten sich also wie 3,06: 6,01 = 1: 1,96. 

, Dieses Verhaltnifs darf wohl als 1 : 2 angesehen werden. 


1) Prof. E. Mulder. Scheikundige Aantekeningen. Deel I, afl. 2. 7. 


329 

Fir Ba (C, H,,), (SO,),-+2H,O ist das Molecular- 
gewicht = 507. 

Fir Ba(C, H,,),(SO,), +2H,O ist das specifische 
Drehungsvermégen = — 18°,57. (Siehe friiher.) 

Fir (C, H,,). ist das Moleculargewicht = 142. Also 
wird das specifische Drehungsvermdgen fiir (C, H,,), im 
Baryumsalze: 

507 : 142 = @: 18,57 ris="66.30. 
Bei dem Alkohol, wenn das specifische Drehungsvermégen 
fir (C, H,,) = 6,01 ist, wird dasselbe = 12,02 
66,30 .::12502 == 5,51 > 1. 

Wo also das Verhiltnifs in dem specifischen Drehungs- 
vermégen von Alkohol und Salz das namliche 3,7 ist, ist 
das_ specifische Drehungsvermégen des Salzes fiinfmal 
gréfser. Auch dieses Resultat wurde durch den Versuch 
bestatigt. (Siehe friiher.) 


Destillation mit Na OH. 


Dafs es einen optisch rechts wirksamen Amylalkohol 
giebt, kann auch durch folgende Untersuchungen bewiesen 
werden. Der Theil des Amylalkohols, der zwischen 125° 
und 135° tibergeht, wurde mit iiberschiissigem, festem und 
trocknem Natronhydrat (NaOH) im Oelbade destillirt, bis 
eine trockne Masse in der Retorte tibrig blieb, aus welcher 
nach Auflésung im Wasser nur sehr geringe Quantitaten 
Amylalkohol erlangt werden konnten. Das erste Destillat 
ohne Wasser wurde aufs Neue mit Ueberschuls von NaOH 
destillirt, und nach jeder Destillation bestimmte ich das spec. 
Drehungsvermégen, und jedesmal war es geringer bis endlich 
nach 5 bis 6 maliger Destillation die Drehung rechts wurde 
und nach dieser Seite zunahm, bis nach 10 bis 12 maliger 
Destillation die Drehung eine constante Gréfse von-+-10° in 
‘einer Réhre von 500 Mm. erreicht war. Der Siedepunkt 
dieses Alkohols war 133° bis 1347 C. Wenn man den Al- 
kohol, welcher ein Maximum der Ablenkung links verur- 
sacht, eine Zeit lang bei 124° erhitzt, so wird die Drehung 
geringer. 


330 


Der rechts wirksame Alkohol dagegen widersteht dieser 
Einwirkung langer. Wie viele Male die Destillation mit 
Natronlauge, zur Bereitung des rechts wirksamen Amyl- 
alkohols, fortgesetzt werden mufs, hangt von dem Drehungs- 
vermégen des primitiv angewendeten Amylalkohols ab. 


Bestimmung des spec. Drehungsvermogens. 

Zur Herstellung dieses Vermégens wurden zwei Nicols 
gebraucht; wihrend die Bestimmungen auf der Natrium- 
linie stattfanden. Zu vielen Beobachtungen dienten im 
Kupfer eingefafste Glasrdhren, fiir welche jedoch eine 
grofse Quantitit der zu untersuchenden Flissigkeit erfor- 
derlich war. Da es oft ziemlich schwierig ist, grolse 
Quantitaiten chemisch rein zu erhalten, wurden Kautschuk- 
rdhren gebraucht, wobei keine innere Reflexion statt findet. 
Eine Kautschukréhre wurde dazu mit den Enden an eine 
nicht verschlossene Glasréhre befestigt. Das freie Ende 
dieser letzteren schlofs an eine Oeffnung eines hélzernen 
Brettchens, gegen das mittels Kautschukring eine polirte 
Glasplatte gedriickt war, so dafs die Réhre durch zwei 
parallele Glasplatten geschlossen wurde. Mittelst zweier 
Glasréhren, welche senkrecht auf den beiden ersteren 
standen, ward die Réhre durch Aufsaugen gefiillt. Diese 
senkrechten verschlofs man durch Kautschukhilsen. Die 
so eingerichtete Kautschukréhre wurde auf hélzerne Brett- 
chen gestellt, an deren Enden gabelférmige Brettchen 
befestigt waren. Dadurch, dafs man Brettchen von ver- 
schiedener Linge und Kautschukréhren von verschiedenem 
Durchmesser anwendete, konnte man die Lange und den 
Inhalt der Rohren beliebig andern. 

Mit diesen Réhren wurde auch das spec. Drehungs- 
vermégen des Rohrzuckers bestimmt und gleich 67°42 
gefunden, eine Zahl die mit denen von Clerget'), Wild?) 
und Andern ibereinstimmt. Ob der Kautschuk durch 


1) Clerget. Annales de Chimie et de Phys. III ime Série 26, 146. 
2) Wild, Polaristrobometer S. 52. 


331 


Amylalkohol geindert wird, wurde untersucht, nachdem 
Kautschuk einige Tage in dem Amylalkohol geblieben war. 

Das specifische Drehungsvermégen dieses Alkohols war 
dasselbe geblieben. 


Resultate des Vorhergehenden. 

1. Wenn man aus dem Amylalkohol, wie man ihn im 
Handel findet, mittelst Schwefelsiure Amylschwefelsdure 
bereitet und aus der letztern Saéure Baryumamy]sulfat bil- 
det, wird die Art des Salzes bestimmt durch: 

1. Die Quantitét der Schwefelsiure, 
2. Die Temperatur bei der Mischung. 

2. Bei ungleichen Quantitéten des Alkohols und der 
Schwefelsiure scheidet sich ein Theil der Amylschwefel- 
siure mit Zersetzungsproducten, als eine Elissigkeit von 
élichter Consistenz ab. Diese letztere, abgesondert in 
Wasser geschiittet und neutralisirt, giebt Salze, welche 
an Drehungsrichtung verschieden sind von den Salzen, 
die durch Neutralisation der sofort in Wasser aufgelésten 
Amylschwefelsiure entstanden sind. So wird nicht blofs 
ein links wirksames, sondern auch ein rechts wirksames 
Salz (und aus diesem ein rechts und links drehender Amyl- 
alkohol) erlangt. 

Die Zusammensetzung dieser Salze ist die ndmliche. 

3. Destillation des Amylalkohols mit Ueberschuls von 
Natronlauge giebt einen optisch rechts wirksamen Amyl- 
alkohol. 

4. Das Drehungsvermégen des Radicals C, H,,_ ist 
im Baryumamylsulfat fiinfmal gréfser, als unter tibrigens 
gleichen Umstanden in dem aus diesen Salzen bereiteten 
Alkohol. 

Kampen (Holland), Marz 1873. 


a 


332 


X. Bemerkung tiber das Fiillen von Gefafsen 
‘mit sehr enger Rohre, insbesondere des Carte- 
sianischen Tauchers; von Kk, L. Bauer 
tn Karlsruhe. 


Frick (physikalische Technik) und Weinhold (Vor- 
schule der Experimentalphysik) empfehlen, um in einen 
Cartesianischen Taucher (am besten aus einer hohlen Glas- 
kugel mit enger Réhre bestehend) die geniigende Wasser- 
menge einzubringen, durch Erwarmen die Luft des Ge- 
fifses theilweise auszutreiben und die offene Réhre des- 
selben hierauf in Wasser zu tauchen. Dieses Verfahren, 
oder auch der Gebrauch einer Luftpumpe zum gleichen 
Zwecke, kann indessen durch eine sehr einfache andere 
Methode ersetzt werden, die in Folgendem besteht. 

1. Fille den zu den Taucherversuchen bestimmten 
Cylinder mit Wasser, setze den leeren Schwimmer in der 
gewohnlichen Lage ein, wobei die Réhre nach unten ge- 
richtet ist, und verschliefse den Cylinder durch eine Kaut- 
schukkappe und Bindfaden. 

2. Uebe auf den elastischen Verschluls einen kraftigen 
Druck aus und neige, bei anhaltendem Drucke, den 
Cylinder derart gegen den Horizont, dafs die Kautschuk- 
kappe merklich tiefer als der Fufs des Cylinders zu 
liegen kommt, und der Taucher, die Réhre schrig nach 
oben gerichtet, zu steigen beginnt. Lafst in diesem 
Augenblicke, oder auch erst, wenn der Schwimmer oben 
angekommen, der Druck nach, so entweichen Luftblasen 
aus dem jetzt bereits theilweise mit Wasser gefillten 
Gefalse. Hatte man den Cylinder vollig umgekehrt derart, 
dafs bei der neuen verticalen Stellung der Verschluls sich 
méglichst tief unter dem Cylinderboden befunden hitte, 
so wiirde, zumal wenn der Druck sofort nach dem Um- 
kehren unterbrochen worden ware, der Taucher mit 
grofser Geschwindigkeit gestiegen seyn. 


= 


339 


3. Bringt man jetzt den Cylinder wieder in die ur- 
spriingliche aufrechte Lage, wobei auch der Schwimmer 
wieder in seine Anfangsstellung zuriickkehrt, und wieder- 
holt das beschriebene Verfahren, so gelingt es ganz bald, 
den Taucher mit soviel Flissigkeit zu fiillen, dafs er, 
selbst nach vélligen Umkehren des Cylinders, bei anhal- 
tendem kriftigen Drucke gar nicht mehr, und nach Unter- 
brechung des Druckes’ nur noch dulserst langsam steigt. 
Jetzt ist der Cartesianische Taucher zu seiner gewdhn- 
lichen Benutzung geeignet. 

4. Nach nochmaliger Wiederholung des angegebenen 
Verfahrens niitzt auch der Nachlafs des Druckes nichts 
mehr; der Taucher ist in dem Maalse gefillt, dafs er bei 
verkehrter Stellung des Cylinders unten liegen bleibt, wo- 
bei die Kugel auf dem Verschlusse ruht und die Réhre 
nach oben gerichtet ist. 

5. Behalt der Cylinder die verkehrte Stellung bei, 
und driickt man mehrmals rasch nach einander auf den 
Verschlafs, so entweichen anfangs und zwar jedesmal im 
Moment der Druckunterbrechung noch Luftblasen, wodurch 


eine noch vollstaindigere Fiillung des Tauchers erreicht 


wird. Schliefslich aber wirkt dieses Mittel nicht mehr, 
eine kleine Luftblase bleibt in dem Gefilse zuriick, was 
indessen fiir des letztern Benutzung als Taucher ohne 
Belang ist, da der erforderliche Grad der Fiillung ja be- 
reits tiberschritten wurde. 

Nachdem der Taucher aus dem Cylinder herausge- 
nommen, kann das eingedrungene Wasser durch kraftiges 
Schiitteln wieder entfernt werden, wobei selbstverstandlich 
die Réhre nach unten zu richten ist. 


334 


XL. Salpetersaure Nickellésung als 1bsorptions- 
priparat; von Dr. H. Emsmann. 


U nter den Farbenspectren, welche gefarbte tropfbare 
Flissigkeiten zeigen, erscheint mir das der schénen apfel- 
grimen Lésung des Nickels in Salpetersiure besonders der 
Beachtung werth. Ich fillte ein Hohlprisma mit dieser 
Lésung und fand, dafs die Endfarben Roth und Violett 
im Spectrum absorbirt waren. Mir war dies neu, aber 
in Mousson’s ,Physik auf Grundlage der Erfahrung“ ist 
diese Eigenthtimlichkeit der salpetersauren Nickellésung 
bereits als etwas Bekanntes angefiihrt. 

Wahrend nun bei den meisten gefarbten Flissigkeiten 
die Farbe sich als eine Mischung aus allen Spectralfarben 
unter Vorwalten der betreffenden Kérperfarbe ergiebt, 
haben wir hier das schéne Grin als Mischung der Spec- 
tralfarben mit Ausschlufs des Roth und Violett. Deshalb 
eignet sich diese Fliissigkeit besonders gut, um auf be- 
queme Weise nicht nur die Absorptionserscheinungen der 
Farben beim Unterrichte zu zeigen, sondern auch in vielen 
Fallen die Mischung von Koérperfarben zu erkennen. 

Ich halte fiir den Unterricht ein mit dieser Lésung 
gefiilltes Glasflaschen bereit, welches méglichst parallele 
Wande besitzt (ich habe ein solches aus einer Parfii- 
meriehandlung entnommen) und benutze dieses Flaschchen, 
um die Absorption nachzuweisen. Auf mit schwarzem 
Papier tiberzogener Pappe sind schmale Streifen gefiarbter 
Papiere aufgeklebt, unter denen sich verschiedenes. Roth 
befindet. Die eine Sorte Roth ist durch die Flissigkeit 
nicht zu erkennen, die andere erscheint dunkelblau, noch 
eine andere gelb; ein violetter Streifen ist ebenfalls nicht 
zu erkennen; ein weifser Streifen erscheint grin. Rothe 
Bichertitel durch die Fliissigkeit betrachtet, erscheinen 
dunkel; ebenso rothe und violette Stellen auf wollenen 
Stickereien. 


335 


In den meisten Lehrbiichern der Physik werden die 
Absorptionserscheinungen bis jetzt meist nur kurz bertihrt. 
Wiillner’s Lehrbuch der Experimentalphysik macht eine 
riihmliche Ausnahme, indem daselbst nicht nur die 
verschiedenen Untersuchungsmethoden, sondern auch meh- 
rere Beispiele von Kérperfarben mit Angabe derjenigen 
Farben, aus deren Mischung dieselben hervorgehen, an- 
gefiihrt werden. Farbige Fliissigkeiten scheinen tiberhaupt 
noch wenig untersucht zu seyn. Mousson fihrt Didym, 
Chlorophyll und Blut auf. Eine Zusammenstellung der 
Spectra der gefarbten Fliissigkeiten wire wohl wiinschens- 
werth. Kupfervitriollésung zeigt im Spectrum nament- 
lich Violett, Gelb, Blau etwa im Verhdaltnifs 7: 5:2 und 
noch etwas Roth; Eisenvitriollésung herrscht Grin 
vor; Blutlaugensalz ergiebt Roth, Grin, Violett und 
Dunkelblau. 

Die Absicht dieser Zeilen ist namentlich, meine Collegen 
auf die salpetersaure Nickellésung aufmerksam zu machen 
und ihnen dieselbe zur Einverleibung in die physikalischen 
Cabinette zu empfehlen. 


XII. Auffallende Regelmifsigkeit bei einem 
Sternschnuppenfall; von C. Bohm. 


Am 13. Juli dieses Jahres, kurz nach 11 Uhr (Min- 
chener Zeit) nahm ich drei Sternschnuppen wahr, welche 
scheinbar identische Wege am Himmel machten in der 
Richtung von ¢ des grofsen Baren nach der Mitte zwischen 
Arctur und ¢ Bootes, etwa 2 dieser Strecke durchlau- 
fend. Die Zeit zwischen den drei Erscheinungen war, wie 
ich zufallig bemerken konnte, genau dieselbe, denn die 
erste Sternschnuppe wurde wahrgenommen, als im Neben- 


336 


zimmer gerade das Spiel einer Sonate begann, die zweite 
am Ende des ersten Theils dieses Musiksttickes und die 
dritte, als die Wiederholung des Theils abschlofs. ich 
liefs spater die Spielenden die Sonate nochmals vortragen, 
ohne diesen die Unbefangenheit durch Mitheilung des Grun- 
des meines Verlangens zu benehmen, und fand, mit der Ubr 
in der Hand, dafs die erstmalige Ausfithrung, wie die Wieder- - 
holung des Theils gerade 93 Sekunden wahrte, dafs die Re- 
petition also nicht, wie sonst iiblich, in schnellerm Tempo 
geschah. Hine erste Sternschnuppe, ungefihr in derselben 
Himmelsgegend, nahm ich nur unvollkommen wahr, und 
wurde dadurch veranlafst, durch die Brille das Auge fir 
unendliche Entfernung zu accommodiren, wefshalb ich die 
erwihnten drei nachfolgenden Erscheinungen sehr deutlich 
sah. Vielleicht verfolgten alle vier beobachteten, oder gar 
noch mehre, dieselbe Richtung und hielten den gleichen 
Zeitabstand inne. In der nachsten halben Stunde habe 
ich, trotz der gemachten Aufmerksamkeit, an der ganzen 
westlichen Himmelshialfte, die ich tiberblickte, keine Stern-- 
schnuppen wahrnehmen kénnen. 


Aschaffenburg den 14. Juli 1873. 


A. W. Schade’s Buchdruckerei (L. Schade) in Berlin, Stallschreiberstr. 47, 


Annd.Phys.a. Chemie Ergbd M1 St.2. 


t lith. 


Lith Jnstv.AHenry in Bonn. 
F.Lanren 


G.vom Rath del. 


| ANNALEN 
DER PHYSIK UND CHEMIE. 
Bd. VI. ERGANZUNG. St. 3, 


I. Mineralogische Mititheilungen; von 
G. vom Rath. 
(Fortsetzung XII, Abtheilung II.) 


67. Ueber die verschiedenen Formen der vesuvischen Augite. 


Unter allen Mineralfundstatten der Erde ist der Vesuy 
unstreitig eine der reichsten und ausgezeichnetsten. Bis- 
her hat dieser Berg vorzugsweise als Vulkan die Auf- 
merksamkeit auf sich gezogen; doch kommt demselben ein 
gleich hohes Interesse wegen des Mineralreichthums zu, 
welchen seine Auswiirflinge beherbergen. Die Untersuchung 
tiber die Association und Bildungsweise dieser Mineralien 
wird — dess sind wir iiberzeugt — einst wichtige Aufschliisse 
tiber eines der dunkelsten Gebiete der Geologie, die Ent- 
stehung der Mineralien in den dlteren Eruptivgesteinen geben. 
Kine nothwendige Vorbedingung jener Untersuchung ist 
die genaue Kenntnifs der vesuvischen Mineralien nach 
Form und Mischung. Méchte als geringer Beitrag zu dem 
genannten Ziele gegenwirtige Mittheilung nicht unwill- 
kommen sein! 

Wie verschiedenartig im Ansehen die vesuvischen Au- 
gite sind, geht schon daraus hervor, dafs die drei durch 
Monticelli und Covelli in ihrem bekannten Werke 
»Prodromo della Mineralogia Vesuviana* neben dem Augit 
unterschiedenen Mineralgattungen Topas (S. 116), Prehnit 
(S. 217) und Turmalin (8. 268), nichts anderes sind als 
Varietaten des Augits. Die genannten Mineralien haben sich 
bisher niemals weder am Vesuv noch tiberhaupt in einem 
neueren vulkanischen Gesteine gefunden. Dank der 
Freundschaft des Hrn. Scacchi konnte ich zu_vor- 


Poggendorff's Ann. Erganzungsbd. VI. 22 


338 


liegender Mittheilung s&mmtliche detachirte Krystalle der 
Sammlung zu Neapel benutzen. 

Der Augit findet sich am Vesuv von gelber, lichtgriin- 
licher, weilser, braunlich- bis schwd&rzlichgriiner, lauch- 
griiner und schwarzer Farbe. 

a) Die gelbe Varietét, deren spec. Gewicht ich zu 
3,277 bestimmte, ist die ausgezeichnetste unter allen. 
Diese ist es, welche von Monticelli fir Topas gehalten 
wurde. Derselbe entlehnte diese Bestimmung dem Werke 
des Grafen Bournon (London 1808), welcher wohl irr- 
thiimlich bemerkt: ,,cette topaze a été déterminée dune 
maniére aussi habile qwingénieuse par le Dr. Wollaston *. 
Die den Topas darstellenden Figuren des Prodromo schei- 
nen dem Werke von Haiiy entlehnt. 

Der gelbe Augit findet sich meist in Begleitung von 
gelbem bis réthlichgelbem Glimmer, réthlichgelbem Humit, 
gelbem Granat usw. Die erstgenannten vier Mineralien 
sind zuweilen im 4ufsern Ansehen recht 4hnlich. Fig. 11, 
lla zeigt die Aushildung der gelben Augite. Dieselben 
sind in der Richtung der Verticalaxe oft mehr verkiirat 
als es die Figur darstellt. Ks wurden an dieser Varietit 
folgende Flachen beobachtet. Die Formeln I beziehen 
sich auf die aus den beiden Hemioktaédern w und s ge- 
bildete Grundform, die unter II auf die fast rechtwink- 
ligen Axen, welche sich ergeben, wenn man das verticale 
Prisma m mit den Flachen ¢ und p ins Gleichgewicht 
bringt. 


I. I. 
u==(a:b:c), —P Ga:ib:c), 3 P3 
s=(a bet), P (a':3b:c), — (2P2) 
o=(}a':36:¢), 2P Ga':1b:c, — (4 P4) 
(een M GD Re a (ca:b:c), (Po) 
= (mar yore), (2P 2) (a:1b:c), — (4P4) 
p=(a@:0b:c), + Po (v’:0b:c), —Po 
m= (a:b:00¢), 0 P (a:b: ac), oP 
f=Ga:b: ac), oP3 (la: b: ec), oP3 


n==(a:1b: 00), (© P38) (a:;b:ac), oPa 


339 


1s I. 
&@=(a:06:0c), oP ow (a:0b: a6), 0 Po 
b=(wa:b:ac), (wo Po) (wa:b: 0c), (o Po) 
c==(wa:0b:c, OP (a 2-00'D 3.¢),- Pap . 


Die obigen Flachenbuchstaben sind dieselben, welche 
von Kokscharow (Materialien Bd IV, S. 263), vorzugs- 
weise nach Miller’s Vorgang, angenommen hat. In der 
Aufstellung des Augits bin ich G. Rose, Quenstedt 
und Des Cloizeaux gefolgt, so dafs das gewdhnliche 
Hemioktaéder s nach hinten gewandt ist, wahrend Nau- 
mann und von Kokscharow s nach vorne richten. 
Die regelmafsigen Verwachsungen von Augit und Horn- 
blende in vesuvischen Blécken néthigen nun wohl bei der 
Wahl der Stellung auf beide Mineralien Riicksicht zu 
nehmen, d. h. wenn man die Flachen s des Augits nach 
hinten wendet, so mufs ein Gleiches in Bezug auf die 
Basis c der Hornblende (p bei Des Cloizeaux), geneigt 
zur Verticalaxe = 75°2', geschehen. Von den eben an- 
gefiihrten Flachen ist tr am seltensten und nur an vesu- 
vischen Krystallen bekannt. Des Cloizeaux erwahnt der 
Flache rt als einer durch Scacchi zuerst beobachteten 
und nennt sie d?. Auch von Kokscharow hat sie 
wieder beobachtet (Mat. 1V.S. 363). Die Flichen r sind von 
besonderem Interesse bei der Wahl der fast rechtwinkligen 
Axen, indem sie auf diese bezogen, ein Klinodoma (Po) 
bilden. Die Kante 7:7 von 147°10' wiirde abgestumpft 
werden durch die fast gerade angesetzte Endflache, die 
Basis bei der fast rechtwinkligen Axenwahl, welche, wenn 
auch wegen Wolbung nicht genau mefsbar, zuweilen vor- 
kommt. Die Krystalle des gelben Augits besitzen eine 
ausgezeichnete Flachenbeschaffenheit, so dals sie zur Be- 
stimmung der Axenelemente sich am meisten eignen, Als 
Fundamentalwinkel wurden gemessen an dem Krystall 
Fie. 11: 

a:p = 105" 30'; m: p= 100° 37; p:s = 150° 247. 

Hierans das Axenverhiltnifs der Grundform us=a 


(Klinoaxe) : 6 (Orthoaxe) : c (Verticalaxe) 
22* 


340 


== 1,09213: 1: 0,589311. 
Neigung der Axen a und ¢ (y), vorne oben = {05° 49’ 51”. 
Diefs Axenverhaltnifs stimmt aufserordentlicn nahe tber- 
ein mit demjenigen, welches von Kokscharow aus seinen 
vorzugsweise an den russischen Augiten angestellten Mes- 
sungen ableitete 
= 1,093120: 1: 0,589456 . y = 105° 48’ 30”. 

In folgender Tabelle sind die Neigungen aller oben 
aufgefilhrten Flachen zu den Axenebenen a, b und ¢ an- 
gegeben. Unter a ist bald das vordere, bald das hintere 
Orthopinakoid zu verstehen. 


a b c 
WI 2622; 114° 14” 146° 108 
s 103 262 119 353 137 58 
0 118 803 189° 7 114 35 
Tt 90 103 *) 106 25 157 28 
= 100 23 138 39 131 21 
p 105 30 90 0 148 40 
m. 133 35 136 25 100 50: 
f 160 42 109 8 104 55 
n 107 36 162 24 94 44. 


Die Uebereinstimmung der gemessenen mit den aus 
obigen Fundamentalwinkeln berechneten Neigungen lehrt 
folgende Zusammenstellung. Die Messungen wurden an 
ein- und demselben Krystall angesiellt. 


Gemessen. Berechnet. 
@:¢ == 105947 105° 49’ 51” 
a:f =160 42 160 41 52 
a:m==1383 35 133 35 1 
a: o==118..28 118 30 30 
@2 0 =5.126:.,0 1265 None. 
b: m= 136 27 136 24 59 
bo s= 132.6 13920: Te. 
b:p= 90 0,5 90 0 0 
bie eed 14515 114 14 24 


1) Obiger Winkel bezieht sich auf die Neigung von zt zum vorderen 
Orthopinakoid, 


341 


Gemessen. Berechnet. 
6:5 = 138° 35’ 138°: 39" 6” 
c:o =114 41 114. 35-12 
c:p =148 48 148 40 9 
c:u = 146 12 146 10 30 
e235 == 181.°99 131 20 54 
fF: a'== 133-49 133 42°12 
Moe 1447-3 144 34 24 
m3 ua 134-41 134 39 54 
m:3==131 56 131 5410 
Ops < 141-58 1416-34 
o2e == 171. 2 120 56 21 
P25 = 124.25 124 21 13 
uss == 149. 4 148 59 2. 


Die Flachen dieses Krystalls waren von vorziiglicher 
Beschaffenheit; nur die Basis c etwas verschleiert; indefs 
iiberstieg die daraus hervorgehende Unsicherheit der Mes- 
sung nicht 2 Min. Alle andern Bilder, auch dasjenige 
der Flache p, sind von grofser Vollkommenheit. Wohl 
niemals besitzt c eine gleich vortreftliche Bildung wie die 
andern Flachen. Von besonderem Interesse sind im Augit- 
system die Neigungen von c und p zur Verticalaxe, weil 
von diesen Winkeln die Méglichkeit abhingt, die Krystalle 
auf rechtwinklige Axen zuriickzufiihren. Aus unseren 
drei Fundamentalmessungen berechnet sich das y der nahe 
rechtwinkligen Axen = 90° 10’ 42” und das Axenverhilt- 
nifs selbst, wenn m==(a:b: oc) und c=(a:ob: 0c): 

@:6:¢c==1,05071+ 1:0,29466. 

Die angegebene Axenschiefe ergibt sich aus den beiden 
Neigungen a: p = 105° 30’; a: c= 105° 49'51". Obgleich 
die Abweichung von der Rechtwinkligkeit nicht sehr be- 
deutend, so ist sie doch mit vollkommener Sicherheit zu 
constatiren. Zu einem gleichen Resultate gelangte auch 
von Kokscharow, welcher zur Erganzung seiner Mes- 
sungen der russischen Augite einen gelben Augit vom 
Vesuv mafs und folgende Werthe fand: 

a: p == 105° 27’; a: c= 105° 46%. 


342 


Die Differenz beider Winkel ist demnach fast genau 
wie oben. Eine gréfsere Abweichung beider Neigungen 
fand Des Cloizeaux, namlich a:c== 105° 22'; a:p 
= 10691’. Eine Zuriickfiihrung des gelben Augits auf 
genau rechtwinklige Axen ist also unméglich. Zu dem- 
selben Ergebnifs wird uns die Untersuchung der andern 
Varietaiten fiihren. 

b. Fassaitdhnliche Varietdt, s. Fig.12, 12a. Spec. 
Gew. = 3,244. Wie beim Fassait herrschen an den Kry- 
stallen dieser Varietét in der Endigung die Hemioktaéder 
u und o. 

Beobachtete Formen: uw, s, 0, %, p, m, a, 6b, c. Von 
den sogleich zu erwihnenden diopsidahnlichen Krystallen 
unterscheidet sich die vorliegende Varietét vorzugsweise 
durch die mehr verkiirzte Verticalaxe, sowie durch das 
Vorherrschen des rhombischen Prisma’s tiber das verticale. 
Neben den ausgedehnten w und o treten die Basis und 
die tbrigen Flichen der Endigung mehr zuriick. Die 
Farbe der beiden mir vorliegenden Krystalle dieser Aus- 
bildung ist zwischen pistaz- und olivengriin. Die Ober- 
flache derselben ist fleckweise schwarzlichgriin. An einem 
dieser Krystalle wurden folgende Neigungen bestimmt; die 
eingeklammerten Winkel sind die aus den Axenelementen 
der gelben Krystalle berechneten. 

a@:m == 133° 35’ (133° 35’) 
a:p =105 23 (105 30) 
c:p =148 47 (148 40) 
C:p i= 148: 36 a 
:$- ==:188* 8° (137.58) 
:m == 144 32 (144 34) 
:s = 156 46 (156 37) 
p:s =150 27 (150 243). 

Vorstehende Messungen beweisen, dafs an diesem 
Krystall das verticale Prisma denselben Winkel besitzt 
wie beim gelben Augit, wahrend die Neigungen der Zu- 


spitzungsflichen weniger konstante Werthe zu_besitzen 
scheinen. 


So &- 9 


— 843 


c. Diopsiddhnliche Varietdt, s. Fig. 13, 13a. Spec. 
Gewicht = 3,115. Beobachtete Formen: u, s, 2, p, m, f, 
a, 6. In der horizontalen Zone herrscht das rektangulare 
Prisma, in der Endigung das Hemioktaéder uw. Die Kry- 
stalle dieser Varietét pflegen mit einem Ende der Axe c 
aufgewachsen und in dieser Richtung noch mehr ver- 
langert zu seyn, als unsere Zeichnung es darstellen konnte. 
Die Farbe ist lauchgriin, lichter oder dunkler, Glanz und 
Glatte der Flachen meist vollkommen, so dafs die Genauig- 
keit der Messungen hier derjenigen an der gelben Varietit 
nicht nachsteht. Auch hier bezeichnen die in Klammern 
stehenden Werthe die aus den Axenverhiltnissen des 
gelben Augits berechneten Winkel: 

a:u=114°16' (114° 147’) 
:w = 131 31} (131 313) 
:s = 150 242 (150 243) 
:u =120 58 (120 56%) 
:u = 130 33 (130 314) 
$:% =149 28 (149 21) 

Die Vergleichung dieser Messungen mit den fiir den 
gelben Augit berechneten Werthen lehrt, dafs beide 
Varietiten identische Winkel besitzen, und ebenso sind 
diese vesuvischen Augite als genau gleichkantig zu be- 
trachten mit den Diopsiden von Ala und von Achma- 
towsk zufolge der Messungen von Kokscharow’s. 

Fir die Kante a:u fand dieser ausgezeichnete Kry- 
stallograph als Mittelwerth von 7 Krystallen von Ala 
= 1149142; w:u' = 1819317 (11 Kr.) usw. In der 
Endigung der vesuvischen Diopside herrschen die Flachen 
uu’ zuweilen bis zum Verdringen der Flachen p s 2. 

d. Weifse Varietdt, s. Fig. 14, 14a und 15, 15a. Der 
weilse Augit ist der seltenste. Monticelli und Covelli 
bestimmten ihn, doch wie es scheint mit einigem Zweifel, 
als Prehnit. Unter den mir vorliegenden Krystallen be- 
finden sich zweierlei Ausbildungen, deren eine durch das 
herrschende rektangulire Prisma a6 und durch p als 
herrschende Flache der Endigung charakterisirt ist, wah- 


oS Ss. & 


«B44 


rend die andere vorzugsweise vom rhombischen Prisma m_ 
und der Basis c umschlossen wird. Beobachtete Formen: 
U, S, 0, %, p, m, f, a, 6, c. An dem nur 1 Mm. grofsen 
Krystall Fig. 15 wurde gemessen ¢: m= 100° 50’ (ber. 
gelber Augit 100° 50!; a: ¢ = 105° 51’ (105° 50’) 3 «6.250 
= 114° 36’ (114° 352’), m : m' = 93° 0’ (ber. 93° 10’). Bei 
denjenigen Krystallen, welche Fig. 14 darstellt, sind die 
verticalen Flichen stark gestreift, wihrend die Krystalle 
Fig. 15 dieselben Flachen gut gebildet zeigen. Sowohl ¢ 
wie p sind beim weilsen Augit glatt und glinzend. Das 
Muttergestein dieser seltensten Varietat sind Kalkblécke, 
theils von grob-, theils von feinkérniger Beschaffenheit. 
Der Augit findet sich sowohl in den Drusen dieser Aus- 
wiirflinge in Begleitung von Glimmer, als auch einge- 
wachsen im Kalksteine. Ferner findet sich der weilse 
Augit in kérnigem Gemenge mit Glimmer, Granat und 
Vesuvian. Die Farbe dieser Varietat ist zuweilen ganz 
licht griinlichweifs. 

d. Die dunkelgriine Varietét. Wenn auch im Allge- 
meinen zu scharfen Messungen weniger geeignet wie die 
vorigen Varietiten, sind doch einzelne Krystalle auch des 
dunkelgriinen Augits zuweilen sehr genau me(sbar. 

Die durch Fig. 16, 16a dargestellten Krystalle sind 
durch das Vorherrschen von p ausgezeichnet, indem ¢ zu- 
weilen bis zum vélligen Verschwinden zuricktritt. Beob- 
achtete Formen: u, s, 0, x, p, m, a, b, c. Der Flachen- 
glanz ist zwar geringer als beim gelben Augit uud Diop- 
sid, aber die Reflexe dennoch zuweilen tadellos, Ein aus- 
gezeichneter dunkelgriiner Krystall von der Ausbildung 
der Fig. 6 wurde zur Untersuchung der Frage benutzt, 
ob die Winkel resp. die Axenverhiltnisse dieser Varietiit 
mit denjenigen des gelben Augits und des Diopsids iden- 
tisch sind. Zunachst wurde konstatirt, dafs der Krystall 
in seiner Endkrystallisation von zufalligen Stérungen frei 
ist, und die homologen Kanten rechts und links fast genau 
gleich sind. Es wurde nimlich gemessen: 


345 


p :% = 124° 20’ u:% == 149° 4V 
p:3= 124 20 u:% == 149 4. 

Als am genausten mefsbare Winkel wurden der Rech- 
nung zu Grunde gelegt: 

Sop ==" 150" 22's ss t= '180° 36's ue 3. = 131° 24’, 

Hieraus das Axenverhiltnifs: 

a:6:c¢ = 1,09547: 1: 0,59035 
vy = 105° 46’ 9”. 

Eine Vergleichung der vorstehenden Axenelemente mit 
denjenigen des gelben Augits lehrt, dafs beide sehr nahe 
identisch sind. Zu bemerken ist, dafs die Neigung von p 
zur Verticalaxe als genau iibereinstimmend betrachtet 
werden kann, wahrend die Basis c einen um etwa 3! 
grofseren Winkel mit der Verticalaxe bildet. Es erinnert 
diese Verschiedenheit der Stabilitaét zweier fast gleich- 
geneigter Endflichen an die gleiche Erscheinung beim 
Feldspath, dessen P stabil ist, wahrend x eine wechselnde 
und schwankende Neigung besitzt. Die fast rechtwinkligen 
Axen wiirden demnach beim schwarzen Augit eine noch 
etwas geringere Differenz von 90° ergeben, als wir sie 
beim gelben gefunden haben; es wiirde nimlich y == 90° 8' 15” 
seyn. 

Die Verschiedenheit der Kantenwinkel beider Augit- 
varietaten wird am besten aus folgender Zusammenstellung 
der berechneten Winkel erhellen: 


Gelber Augit und Dunkelgrtiner 
Diopsid. bis schwarzer Augit. 
Ges 105" 50 105° 46' 
a:p =105 30 105 31] 
e:m = 100 50! 100 47 
m:m = 87 10 86 58} 
Se 120 749 120 44 
m:p = 148 37 148 43. 


Die gréfste Differenz der Winkel beider Varietaten 
tritt demnach in der Zone der verticalen Flachen hervor. 
e. Die schwarze Varietdt ist am meisten verbreitet und 
von mannichfacher Combination. Die Krystalle Fig. 17, 17a 


346 


zeigen eine eigenthtimliche Ausbildung derselben. Beobach- 
tete Formen: u, 0, %, p, m, f, a, b. Die Basis ¢ feblt bei 
diesen Krystallen, wahrend p ganz matt und rauh ist. Zu den 
ungefabr im Gleichgewichte stehenden Flachenpaaren u, 0 
und s tritt zaweilen wenig ausgedehnt auch s hinzu. In 
der Prismenzone herrscht m, wahrend die Flaichen a und b 
weniger entwickelt sind. Auch diese Krystalle gestatten 
zuweilen genaue Messungen, namentlich sind die Flachen 
u, 0, 3 wohlgebildet. So konnte konstatirt werden, dafs 
diese Varietét sehr nahe gleiche Kanten besitzt wie die 
vorige. An dem Krystall Fig. 7 wurden niamlich ge- 
messen: 


u:u == 131° 20’ 
0:3 =141 8 
o:3 = 141 8} 
u:5 ==149 4 
ul: %' ==148 58. 


Spec. Gewicht dieser Krystalle = 3,259. 

Fig. 18, 18a stellt schwarze bis schwarzlich grtine 
Augite dar, charakterisirt dadurch, dafs, wihrend in der 
horizontalen Zone wie bei der vorigen Varietit m herrscht, 
in der Endigung die Flachen s das Uebergewicht besitzen. 
Beobachtete Formen: s, 0, 2, p, m, f, a, b, c. An dem 
Krystall Fig. 18 (s. Fig. 18a) gemessene Winkel: 


Berechnet nach den Elementen 
des gelben Augits. 


b.: m' == 136° 29! 136° 25' 
mim = 93 3 92 50 
(iiber b) . 
ms == 10148 101 233 
m:s =101 37} ‘4 
(Unterseite) 

m':s' = 121 30 121 122 
mi §. == 121" 31%: 

(Unterseite) 

m':0 = 144 51 144 343 
m:% = 132 26 131 54 


$25, == 149452 149 21. 


347 


Alle aufgefiihrten Varietaten finden sich in aufgewach- 
senen Krystallen. Die den alten und neuern Laven ein- 
gewachsenen, sowie die als lose Krystalle ausgeschleuderten 
Augite stellen, wie allbekannt, die Combination des acht- 
seitigen Prismas mm’ab mit den Flachen ss’ dar. Zu- 
weilen sind die losen, den Tuffen inneliegenden Krystalle 
auch flachenreicher. Bouteillengriine, durchscheinende Au- 
gite aus den Tuffen der Héhen von Sorrento (bei Acquara) 
z. B. weisen aufser den genannten Flachen noch o und u 
auf. Zwillinge sehr gewohnlich. 

Der Augit ist unter allen vesuvischen Mineralien das 
haufigste; in allen Weisen des Vorkommens: in siémmt- 
lichen Laven, sowohl des Somma’s als des Vesuv’s, in 
altern Auswiirflingen jeglicher Art, endlich als ein Pro- 
dukt der neusten vulkanischen Thatigkeit in den Poren 
und Hohlraumen der Auswiirflinge neuerer Eruptionen 
z. B. von 1822 und 1872 als Erzeugnifs vulkanischer 
Dampfe. Nicht selten kommen in den Altern, den sog. 
Somma -Auswiirflingen mehrere Varietéten des Augits 
z. B. die schwarze und die griine auf demselben Sticke 
vor. Ein Gleiches beobachtet man zuweilen auch beim 
Glimmer; von zwei unmittelbar angriinzenden Drusen ist 
z. B. die eine mit griinem, die andere mit réthlichgelbem 
Glimmer bekleidet. Ungemein hiufig associirt sich Augit 
mit Glimmer in kérnigem Gemenge. Es sind dies Aus- 
wiirflinge, welche mehr oder weniger kalkiger Natur sind 
und sich gleichsam aus kérnigem Kalk entwickeln. Augit 
und Glimmer sind dann von gleicher, fast stets griiner 
Farbe. Sehr selten sind Gemenge von réthlichgelbem 
Augit und réthlichem Glimmer. Im folgenden mégen 
einige Associationen aufgefiihrt werden, welche der Augit, 
in Drusen vesuvischer Blécke auskrystallisirt, mit anderen 
Mineralien bildet. Sanidin mit A.; Anorthit mit A.; 
Leucit, Nephelin, Sodalith, Mejonit mit A. Es associirt 
sich demnach der A. mit allen wesentlich alkalihaltigen 
vesuvischen Mineralien. Seine Gegenwart wird durch kein 
anderes Mineral ausgeschlossen. Auch mehrere der ge- 


348 

nannten Kérper verbinden sich mit dem Augit in den- 
selben Drusen, z. B. Anorthit und Sodalith mit A.; Me- 
jonit und Leucit mit A.; Sanidin und Nephelin mit A. 
Ferner associiren sich sehr haufig: Augit mit Apatit, 
Magneteisen, schwarzem Glimmer; Augit mit Vesuvian, 
griinem und réthlichem Glimmer; A. mit Wollastonit und 
Leucit; A. mit schwarzem oder griinem Spinell; A. mit 
braunem Granat; A. mit Hauyn; A. mit Humboldtilit, mit 
Monticellit. Nicht selten finden sich auch Hornblende 
und Augit zusammen. Zuweilen beobachtet man auf 
gréfseren Augiten kleinere, in unregelmafsiger oder auch 
in gesetzmalsiger Stellung aufgewachsen. Solche Er- 
scheinungen deuten auf wiederholte Bildungen hin, welche 
in den mehrerwahnten Auswiirflingen der Eruption vom 
26. April 1872 deutlich und zweifellos sich darstellen. Die 
neugebildeten Augite sind gewéhnlich von réthlich- oder 
gelblichbrauner Farbe und zeigen die Combination des 
verticalen Prismas m nebst a und 6, in der Endigung vor- 
zugsweise die Flachen s und uw. Diese neugebildeten Au- 
gite, deren Gréfse kaum 1 Mm. erreicht, bekleiden ent- 
weder die Hohlriume der 4ltern Lava oder bedecken in 
regelmafsiger Stellung gréfsere Augite einer Alteren Bil- 
dung. Dies zeigt sich am schénsten in den conglomera- 
tischen Massen, welche zuweilen wesentlich aus einem 
Aggregat von Augitkrystallen bestehen.. Dieselben sind 
alsdann mit einer diinnen neugebildeten Schicht parallel 
verwachsener kleiner Augite bedeckt. Auch die lose aus- 
geworfenen Augite verrathen, wenngleich am Vesuy nicht 
haufig, durch Schmelzspuren eine erneute Einwirkung des 
vulkanischen Feuers. Die Sammlung zu Neapel bewahrt 
eigenthiimliche, cylindrisch gerundete Stiicke einer bou- 
teillengriinen, obsidianahnlichen Substanz, welche mit 
Wahrscheinlickeit fiir halb geschmolzene Augite zu halten 
sind. 

An den Montirossi bei Niccolosi (Eruptionskegel yon 
1669) auf dem Aetnagebirge sammelt man in grofster Zahl 
neben Labrador und Olivin Augitkrystalle, welche theils 


349 


glattflachig und von der gewoéhnlichen Beschaffenheit sol- 
cher ausgeworfenen Krystalle, theils auf ihrer Oberfliche 
zu einer mehr oder weniger blasigen Masse geschmolzen | 
sind. Ich bestimmte das spec. Gewicht 

der glattflachigen unveranderten Augite = 3,358 

der blasigen halbgeschmolzenen , = 3,211 

Die glattflachigen Augite der Montirossi zeigen meist 
aufgewachsene kleine Olivinkrystalle. 


68. Ein Beitrag zur Kenntnifs der Krystallisation des rhombischen 
Schwefels. 

In fast allen Lebrbiichern der Mineralogie (Miller, 
Quenstedt, Kenngott, Dana usw.) wird Ein Zwillings- 
gesetz der Krystalle des rhombischen Schwefels angefiihrt, 
namlich ,Zwillingsebene eine Flache des verticalen rhom- 
bischen Prisma’s*. Der Entdecker dieser demnach schein- . 
bar allbekannten Zwillingsverwachsung ist Scacchi (Me- 
morie geologiche sulla Campania, S. 103; Napoli 1849, aus 
d. Rendiconto der. Acc. di Nap.). An die Beschreibung der 
zierlichen Schwefelkrystallisationen der Solfatara schliefst 
Scacchi die Mittheilung, dafs die Krystalle einiger von 
Prof. Giordano zu Cattolica (Sicilien) gesammelter 
Schwefelstufen simmtlich Zwillinge seyen, verbunden nach 
obigem Gesetze. Diese merkwiirdigen Zwillinge wurden 
von Scacchi gemessen und gezeichnet. Noch vor Kur- 
zem hatte der verehrte Forscher die Gefilligkeit, jene 
Krystalle nochmals zu untersuchen und die friitheren Beob- 
achtungen zu bestitigen. Indels scheinen Zwillinge jener 
Art aufserordentlich selten zu seyn, wie ich aus einer — 
Mittheilung von G. Rose schliefse, welcher versichert, 
dieselben niemals beobachtet zu haben. 

Die Schwefelzwillinge, welche zunichst den Gegen- 
stand dieser Arbeit bilden, sind nach einem anderen Ge- 
setze gebildet, nimlich: ,Zwillingsebene eine Fliche des 
Makrodomas (a:06:c), Po. Dieselben stammen aus 
den Gruben von Roccalmuto (Provinz Girgenti), und 
wurden mir durch Hrn. Direktor Stéhr giitigst mitge- 


850 


theilt. Nachdem ich die etwas verwickelte Verwachsungs- 
weise dieser merkwiirdigen Krystalle erkannt hatte und 
ihr Gesetz fiir bisher in der Litteratur nicht erwahnt hielt, 
iiberzeugte ich mich, dafs von allen andern Lehrbiichern 
der Mineralogie abweichend, in Naumann’s vortrefflichen 
»Hlementen der Mineralogie* das von Scacchi aufge- 
fundene Gesetz nicht erw&hnt ist, dagegen ein anderes: 


»Zwillingsebene eine Flache von Po angefiihrt wird. 
Es wiirde diefs also dasselbe Gesetz seyn, nach welchem 
die Krystalle von Roccalmuto verwachsen sind. Mit Riick- 
sicht darauf, dafs in den ,,Klementen* jenes allgemein an- 
gefiihrte Zwillingsgesetz ,parallel oo P* nicht genannt, und 
fir das neue Gesetz ,parallel Po “ kein Autor bezeichnet 
wird, glaubte ich, dafs jene Angabe bei Naumann auf 
einem Druckfehler beruhe. Es verhalt sich indefs mit der 
Auffindung des Zwillingsgesetzes Poo folgendermaalsen. 
G. Rose beobachtete dasselbe bereits vor etwa einem 
halben Jahrhundert und theilte diese Beobachtung Hai- 
dinger mit, welcher sie in seine englische Uebersetzung 
von Mohs’ Mineralogie (1825) aufnahm: Twincrystals : 
axis of revolution perpendicular, face of composition pa- 
rallel to a face of Pr“. In einer Note fiigt Haidinger 
hinzu: ,This kind of regular composition has been ob- 
served by Dr. G. Rose.“ In der 2. Aufl. von Mohs 
Mineralogie (1839), welche Zippe bearbeitet hat, findet 
sich jene Angabe nicht mehr. Sie verschwindet nun in 
der Litteratur, waihrend das von Scacchi aufgefundene 
Gesetz allgemeine Aufnahme findet, wenngleich gewils 
keiner der Autoren die angefiihrten Zwillinge gesehen. In 
Naumann’s ,Klementen der Min.‘ ist das Zwillingsge- 
setz Poo auf Grund einer erneuten Mittheilung von 
G. Rose aufgenommen worden. 

Die Zwillinge von Roccalmuto Fig. 20a, 6 und c sind 
_ durch ihre meist prismatische Ausbildung vor den neben 
ihnen aufgewachsenen einfachen Krystallen ausgezeichnet. 
Die Schwierigkeit ihrer Deutung beruht vorzugsweise 


351 


darin, dafs sie weder mit der Zwillingsebene noch auch. 
mit einer zu dieser normalen Ebene verbunden sind. Die 
Fig. 20a und 6 stellen ein und denselben Krystall in ver- 
schiedenen Stellungen dar. In die Fig. 20a ist die stumpfe 
Kante des verticalen rhombischen Prisma’s nach vorne ge- 
richtet, entsprechend wie in 20c, w&hrend in Fig. 200 
die scharfe, durch b schmal abgestumpfte Kante annahernd 
gegen den Beschauer gewendet ist, oder — genauer be- 
-zeichnet — die rechte Prismenflache p die Stellung einer 
sogenannten Langsfliche besitzt. 

Die stumpfe Kante des verticalen Prismas p: pp wurde 
zu 106°27;’ bestimmt. Es ist dies der Winkel, unter 
welchem die Flachen der Grundform des Schwefels in der 
brachydiagonalen Polkante sich schneiden. Denselben 
Winkel gibt Scacchi zu 106° 25’ an, wabrend er von 
Kupffer zu 106° 16}, von Mitscherlich zu 106° 38’ 
bestimmt wurde. Das verticale Prisma unserer Krystalle, 
welches, wie namentlich Fig. 20c¢ zeigt, beiden Individuen 
gemeinsam ist, entsteht demnach durch Ausdehnung einer 
in derselben Zone liegenden Flachenhalfte der Grundform. 
Die scharfe, durch die Flaiche 6 schmal abgestumpfte 
Kante entspricht einer sog. verborgenen Kante zweier 
in der makrodiagonalen Lateralecke gegeniiberliegenden 
Flachen. 

Um das Verstindnifs unserer Zwillinge zu erleichtern, 
habe ich in der Fig. 21a und 6 die Grundformen zweier 
Schwefelkrystalle genau in derjenigen Lage gezeichnet, in 
welcher sie zum Zwilling, und zwar gemiifs der Stellung 
206, verbunden sind. Die dem Beschauer zugewandten 
Ecken beider Oktaéder sind makrodiagonale Lateralecken. 
Man erkennt, dafs die mit feinen Linien bezeichneten 
makrodiagonalen Axen parallel, und je zwei brachydia- 
gonale Polkanten vertical gerichtet sind. Die beiden Ok- 
taéder stehen demnach symmetrisch zu der gemeinsamen 
Abstumpfungsflache dieser Polkante, d. h. Zwillingsebene 


ist eine Flache des Makrodoma’s Px. Diese Ebene ist 
durch fein ausgezogene Linien in jedem Oktaéder bezeichnet; 


o 


\ 


352 


man tiberzeugt sich leicht von ihrer Parallelitét. In jedes 
Oktaéder ist eine zweite Ebene durch gestrichelt punktirte 
Umrisse eingetragen. Auch diese Ebenen sind in beiden 
Figuren parallel und entsprechen einer der Flachen des 
Oktaéders. Die in Rede stehenden, den Umrissen pa- 
rallelen Oktaéderflachen sind durch einen Asterisk be- 
zeichnet. Die Ebene mit gestrichelt-punktirter Begran- 
zung ist bei unsern Zwillingskrystallen die Verwachsungs- 
ebene, und bildet mit der Zwillingsebene den Winkel 
36° 46}; es ist der Winkel, unter welchem das Makro- 


doma Poo und eine anliegende Oktaéderfliche sich 
schneiden. 

Es wird jetzt leicht seyn, die prismatischen Zwillinge 
zu verstehen. Man vergleiche zunichst mit Fig. 206 die 
beiden in Zwillingsstellung befindlichen Oktaéder, und 
man wird die entsprechenden Flaichen p sogleich wieder- 


erkennen. Das rechte Individ von 206 zeigt dem Be- | 


schauer zugekehrt drei Flachen p; es sind dieselben, welche 
in dem Oktaéder 21a durch Buchstaben bezeichnet sind. 
Das linke Individ weist, aufser der Verwachsungsebene, 
auf der Vorderseite sichtbar, nur Ein p auf; es ist die 
einzige im linken Oktaéder mit einem Buchstaben bezeich- 
nete Flache. Die Verwachsungsebene des Zwillings ent- 
spricht, wie man in 206 deutlich erkennt, einer der zum 
rhombischen Prisma ausgedebnten Oktaéderflichen, und 
zwar den durch gestrichelt-punktirten Umrifs bezeichneten 
Durchschnitten der Oktaéder. Diese letzteren Ebenen 
sind, wie eine Betrachtung der Oktaéder lehrt, in dieser 
Stellung nicht tiberdeckbar; dem entsprechend erblicken 
wir auch die Individuen der Fig. 20 in der Beriihrungs- 
ebene unsymmetrisch, d. h. mit nicht tiberdeckbaren Kanten 
sich begriinzen. Diese letztere Thatsache, d. h. die In- 
congruenz an der Beriihrungsebene liefert auch sofort den 
Beweis, dafs diese letztere nicht Zwillingsebene seyn kann; 


denn die mit ihrer Zwillings-Ebene verbundenen Krystall- 


individuen miissen sich ausnahmslos genau symmetrisch 
und tiberdeckbar beriihren. 


353 


Unsere Zwillinge sind eine Combination folgender 
Flachen 
p=(a:6:c), P 
$s = (a: 63 5c), iP 
n== (00a: b:), Po 
b= (wa:b: 0c), oPo. 


Eine merkwiirdige, konstante Unsymmetrie zeigt sich 
in der Ausbildung dieser Krystalle, indem jedes der beiden 
Individuen vier Flichen p (davon zwei parallele), zwei s, 
Ein n und Ein 6 besitzt, s. Fig. 20c. In der sehr ver- 
*schiedenen Ausdehnung der Flichen s zeigt sich eine Hin- 
neigung zur Hemiedrie dieses Oktaéders. Um die Fig. 20a 
in die Stellung von 206 zu bringen, mufs man sie um 
eine Axe parallel der Kante p:p um 53° 13?’ (= der Hialfte 


der stumpfen Prismenkante p:p) drehen, soda{s der vor- 


dere Theil der Figur zur Linken sich bewegt. Nach 
dieser Bewegung wiirde 20@ genau das Ansehen von 206 
darbieten. 

An dem beschriebenen Zwillinge wurden ferner fol- 
gende Kanten gemessen (s. 20c). Die eingeklammerten 
Winkel sind berechnet aus Scacchi’s Fundamental- 
messungen: Seitenkante der Grundform == 143° 22' 40"; 
brachydiagonale Endkante = 106° 25’. 


pis = 153° 29' (153° 31”) 
p':s'= 153 30 i 

s':m == 136 44 (136 213 
p':m= 112 50 (112 363). 


Die Schwefelzwillinge von Roccalmuto sind sehr ge- 
eignet, um den Unterschied von Zwillings- und Verwach- 
sungsebene in das rechte Licht zu stellen. Sie sind in 
Begleitung normal gebildeter Krystalle auf eineni thonigen 
Kalksteine aufgewachsen (Grube Cimicia). 

In der an Schwefelkrystallen reichen Sammlung des Hrn. 
Direktors Stéhr zu Comitini, welchem ich vielfache Beleh- 
rung iiber jene Gegend verdanke, zog eine andere, bisher 


Poggendorff’s Annal. Erginzungsbd. VI. * 23 


854 


wohl kaum bekannte Schwefelkrystallisation meine Auf- 
merksamkeit auf sich. Tetraéder von Schwefel, theils 
ohne alle untergeordnete Flichen, theils in Combination 
mit dem Gegentetraéder, der Basis und der Grundform. 
Diese Schwefelkrystalle aus den Gruben von Roccalmuto 
sind wahrscheinlich das einzige bisher bekannte Beispiel 
eines nattirlich vorkommenden herrschenden Tetraéders. 
Das Schwefeltetraéder ist die hemiedrische Form des ge- 
woéhnlich nur untergeordnet auftretenden Oktaéders 
Se (asd shore, 

Seine dreierlei Kanten. wurden wie folgt gemessen; die. 
berechneten Winkel folgen aus den obigen beiden Funda- 


mentalwerthen Scacchi’s: < 
Gemessen. Berechnet. 
89° 35’, anliegend ‘der Verticalaxe 89° 35’ 
53 10, 5 » Makrodiagonale 53 12 
66 48, " » Brachydiagonale 66 48. 


Dies Tetraéder ist demnach dadurch ausgezeichnet, 
dafs eine seiner Kanten sich einem rechten Winkel nihert, 
wodurch die richtige Stellung der Form sehr erleichtert 
wird. Wenn zu diesem Tetraéder das Gegentetraéder 
hinzutritt, so .zeichnen sich die Flachen des letztern durch 
geringere Ausdehnung und matte Beschaffenheit aus. Die 
geschilderten Krystalle (s. Fig. 22; p ist die Grundform) 
finden sich in Begleitung kleiner skalenoédrischer Kalk- 
spathkrystalle auf einem grauen Mergel aufgewachsen. 
Auch bei den gewohnlichen Schwefelkrystallen, an welchen 
die Grundform herrscht, zeigt s, } P, sehr baufig, im Gegen- 
satze zu p, eine unregelmifsige Ausdehnung der Flachen *). 


1) Giov. Gius. Bianconi (Descrizione delle forme cristalline di zolfo delle 
miniere, del Cesenate. —Memorie Istit. di Bologna, Vol. XI, 1861) be- 
schreibt schon einige Schwefelkrystalle von Perticara, welche er 
hemiédrisch nennt (S. 13, Fig. 23). Diese sind indefs nicht tetraé- 
drisch, wie die oben beschriebenen Krystalle von Roccalmuto, 
sondern lediglich verzerrt, indem vier in Einer Zone liegende Flachen 
der Grundform parallel einer makrodiagonalen Endkante zu einem 
Prisma ausgedehnt sind. 


355 


Von den Gruben um Roccalmuto (namentlich Cimicia) 
sind ferner eigenthiimliche Fortwachsungen von Schwefel- 
krystallen bemerkenswerth: grofse Krystalle (3 bis 10 Cm.), 
Combinationen der herrschenden Grundform mit der Basis, 
dem Brachydoma und dem Oktaéder } P, sind mit zahl- 
reichen kleinen, ahnlich gestalteten Krystallen bedeckt, 
welche letztere simmtlich sowohl unter einander als mit 
dem Hauptkrystall, dessen Flachen sie schmiicken, in 
paralleler Stellung sich befinden. Von besonderer Schén- 
heit sind solche Stufen, welche dunkelgelbe grofse Kry- . 
stalle als altere Bildung und lichtgelbe kleine jiingere, an- 
gesiedelte Krystalle zeigen. Die Schwefelkrystalle von 
Roccalmuto sind zuweilen mit einer sehr diinnen (,; bis 
1 Mm.) Quarzrinde bekleidet. Diese Hille lafst sich leicht 
abheben, man erhalt eine zierliche Abgufsform von Quarz 
nach Schwefel, dessen Flichen unter der abgesprengten 
Quarzrinde glinzend sich enthiillen. Diese so itiberrin- 
deten Schwefelkrystalle tragen gleichfalls parallele Fort- 
wachsungen. Mehrere mir von Urn. Stéhr_ verehrte 
Stufen zeigen 4ltere quarziiberrindete Krystalle, P, 0P, 
welche auf den Combinationskanten zwischen Grundform 
und Basis, gleichsam zu einem Kragen geordnete, neu- 
gebildete Krystalle in der Combination }P, OP tragen. 
Diese parallelen Fortwachsungen, welche an ahnliche Er- 
scheinungen beim Schwerspath, Kalkspath, Quarz usw. 
erinnern, sind ein Beweis, dafs die Bildung dieser Schwefel- 
krystalle ein sehr allmiliger, durch wissrige Losungen 
vermittelter Prozefs war, welcher Unterbrechungen erlitt 
und von Neuem begann. Fiir eine solche, jede vulkanische 
Thatigkeit ausschliefsende Bildungsweise sprechen noch 
tiberzeugender die Fischversteinerungen und fossilen Hélzer, 
welche in den schwefelfiihrenden Schichten vorkommen. 
Die Fische, vorzugsweise Lebias crassicaudus, finden sich 
auf den Schichtflichen solcher Stiicke, welche aus feinen 
alternirenden Straten von Thonmergel und Schwefel be- 
stehen. 

Die Schwefelkrystalle aus den Gruben um Grotte und 

23° 


S560 


Roccalmuto zeigen zuweilen seltsame Verzerrungen, in 
denen man nur schwierig die bekannten Flachen wieder- 
erkennt. Eine solche hiufig wiederkehrende Verzerrungs- 
form zeigt Fig. 23, gezeichnet in der normalen Stellung 
eines Schwefelkrystalls. Die rhomboidische Tafelform 
wird demnach hervorgebracht durch Ausdehnung zweier 
paralleler Flachen der Grundform. Als Zuscharfungs- 
flichen der Tafel erscheinen: einerseits p, s, c, s’, anderer- 
seits nm und s. Hine Vergleichung der rhomboidischen 
Tafel mit dem tetraédrischen Kr. Fig. 22 wird itber 
die richtige Deutung der verzerrten Form keinen Zweifel 
ubrig lassen. : 

Ks galt bisher als eine ausnahmslose Erfahrung, dafs 
der aus feurigem Flusse krystallisirende Schwefel mono- 
kline Krystalle bilde. Dafsindefs unter gewissen Be- 
dingungen der aus dem Schmelzflusse erstarrende Schwefel 
auch in der rhombischen Form, welche dem natiirlich vor- 
kommenden, sowie dem aus Schwefelkohlenstoff krystalli- 
sirenden Schwefel usw. angehdrt, erscheinen kénne, zeigt 
folgende Thatsache, deren Kenntnifs ich Hrn. Prof. Sil- 
vestri.zu Catania verdanke. Es ereignet sich namlich 
zuweilen, dafs eine Schwefelgrube, sey es durch Unvor- 
sichtigkeit der Arbeiter, sey es durch Selbstentziindung, 
in Brand geréth. Es werden alsdann die Grubenéffnungen 
zugeworfen und der unterirdische Brand nach langerer 
oder kiirzerer Zeit erstickt. Ist dies geschehen und die 
Grube wieder geéffnet, so finden sich zuweilen ansehnliche 
Theile der Strecke und Exkavationen mit geschmolzenem 
und wieder erstarrtem Schwefel erfillt. Dieser natiirlich 
aus dem Gesteine ausgeschmolzene Schwefel ist oft von 
derselben Reinheit, wie der in den Calcaroni (den 
offenen durch theilweise Verbrennung des Produkts unter- 
haltenen Oefen) dargestellte, und bildet sich zuweilen in 
ungeheuren Massen. So konnte die Grube Savarino bei 
Castrogiovanni zehn Tausend Cantaren (1 Cant. = 80 Kilo- 
gramm) nattirlich ausgeschmolzenen Schwefels férdern, 
ohne die Produkte ihres Grubenbrandes zu erschépfen. 


357 


Zu diesen entziindeten Gruben, deren Brand wieder 
erstickt wurde, gehért Floristella zwischen Caltanissetta 
und Castrogiovanni. Bei einem Besuche dieser Grube 
und Betrachtung des durch den Grubenbrand geschmol- 
_zenen Schwefels fiel Hrn. Silvestri die eigenthtimliche 
Beschaffenheit desselben auf: aus einer dichten, homogenen 
Schwefelmasse lésten sich zollgrofse rhombische Krystalle 
heraus, welche iibrigens von genau gleicher Beschaffenheit 
wie die umhiillende Masse sind. In Drusen aufgewachsene 
Krystalle finden sich nicht, doch gestattet die Flachenbe- 
schaffenheit jener, aus der Grundmasse sich ausschilenden 
Formen ziemlich genaue Messungen. Ich beobachtete an 
diesen interessanten Gebilden die Grundform p, das Brachy- 
doman und die Basisc, und bestimmte die Combinationskante 
zwischen p und n = 132° 30’ (d. h. genau gleich dem 
von Scacchi fir den natiirlichen Schwefel angegebenen 
Winkel), ferner die stumpfe Kante m : n’ = 124° 35’ (nach 
Scacchi 124° 38”). Die Form der Krystalle von Flori- 
stella kann demnach als vollkommen identisch mit der- 
jenigen des gewdhnlichen rhombischen Schwefels gelten ; 
doch ist das Ansehen sehr verschieden. Die durch den 
Grubenbrand erzeugten Krystalle sind nur an den Kanten 
durchscheinend, die Flichen etwas drusig, regelmalsige 
Vertiefungen tragend. Bei dem Herauslésen dieser Kry- 
stalle bleiben glatte Eindriicke zuriick. 

Ich bestimmte das spec. Gewicht des geschmolzenen 
Schwefels von Floristella = 1,97, vielleicht etwas zu gering 
wegen kleiner Hohlraume, welche in der Masse vorhanden 
sind. Silvestri fand das Gewicht in zwei Versuchen 
= 2,001 und 2,009. 

Der Schwefel kann demnach unter gewissen, noch nicht 
genau bekannten Umstinden auch die rhombische Form 
Sharia faite; wenn er aus dem Schmelzflusse erstarrt. Die 
Ursache liegt wahrscheinlich darin, dals bei der sehr 
langsamen Erkdltung einer so erstaunlich grofsen Masse 
von Schwefel innerhalb der Grube die Krystallisation bei 
einer unterhalb des gewéhnlichen Erstarrungspunktes liegen- 


1358 


den Temperatur stattfand. Auch aus andern Erfahrungen 
ist es bekannt, dafs der Schwefel unter gewissen Bedin- 
gungen sehr lange und bei niedriger Temperatur flissig 
oder wenigstens plastisch bleiben kann. 

Die oben berichtete Thatsache, deren Kenntnifs wir 
Hrn. Silvestri verdanken, scheint insofern auch einiges 
geologisches Interesse darzubieten, als sie uns lehrt, dafs 
unter gewissen Bedingungen ein Mineral aus feurigem 
Flusse in einer Form sich bilden kénne, in welcher wir 
dasselbe kiinstlich nur auf anderem Wege und bei einer 
niedrigeren Temperatur bisher darstellen kénnen.  Viel- 
leicht dirfen wir z. B. von dem aus feurigem Flusse 
rhombisch erstarrten Schwefel einen Schlufs auf den Quarz 
der vulkanischen Gesteine (z. B. gewisser Trachyte) ziehen 
und auch fir dies Vorkommen eine Bildung aus feurigem 
Flusse annehmen. 

Es sey noch gestattet, der interessanten Schwefelbil- 
dungen im Krater der Insel Vuleano Erwahnung zu thun: 
jener in vielen Sammlungen verbreiteten, durch nieder-— 
traufelnde Schwefeltropfen gebildeten cylindrischen Zapfen, 
deren Lange bis 15 Ctm. bei einer Dicke bis zu 2 Ctm. 
betragt. Bei einem Besuche jenes prachtvollen Kraters 
(ausgezeichnet durch das Vorkommnn der Borsdure in 
1 bis 2 Ctm. dicken Rinden auf den Wanden der Spalten, 
des Salmiaks, des Alauns, des Gypses) tiberzeugte ich 
mich, dafs diese Schwefelzapfen nicht wie man gewohnlich 
glaubte, Stalaktiten sind, sondern vielmehr Stalagmiten, 
welche in den Kraterspalten senkrecht emporsteigen. Die- 
selben sind sehr zerbrechlich, da sie, gleich dem kinstlich 
geschmolzenen und erstarrten Schwefel, eine molekulare | 
Umanderung aus dem monoklinen in den rhombischen 
Schwefel erleiden. 

Natiirlich gebildete Krystalle des monoklinen Schwefels 
scheinen bisher nicht beobachtet zu seyn. Mit Bezug 
hierauf wird folgende von Prof. G. Rose mir giitigst mit- 
getheilte Thatsache von grofsem Interesse seyn, dals 
nimlich dem Koénigl. mineral. Museum zu Berlin vor 


359 


Kurzem ,durch Hrn. Dr. Schneider, welcher als Arzt 
27 Jahre auf Java und den Molukken sich aufgehalten 
hat, aufser einem fufslangen Zapfen von geschmolzenem 
Schwefel, auch ein Stiick mit ziemlich grofsen Krystallen 
des monoklinen Schwefels verehrt worden ist.“ 


69. Arecanit!) (Glaserit, schwefelsaures Kali) von Roccalmuto, 

Durch Prof. Seguenza in Messina erhielt ich im 
April 72 zur Untersuchung ein Salzvorkommen von Roccal- 
muto in der Provinz Girgenti. Das Stiick zeigte, ver- 
wachsen mit Steinsalzwiirfeln, Krystalle von 2 bis 20 Mm. 
Gréfse eines farblosen, an der Oberflaiche triiben und 
glanzlosen Salzes, dessen Formen auf den ersten Blick an. 
die Drillingskrystalle des Aragonits erinnern. Die ge- 
wohnliche Gestalt ist diejenige eines scheinbar hexagonalen 
Prismas nebst der Basis. Mehrere Krystalle zeigen indefs 
ganz deutlich Einkerbungen der Combinationskanten, voll- 
kommen so wie man dieselben zuweilen bei den Aragonit- 
drillingen beobachtet. Fig. 25 stellt einen einfachen, 
Fig. 26a und b einen Drillingskrystall von Arcanit dar. Die 
Messung der Flichen geschah mit Hiilfe von aufgelegten 
Glasplattchen. Aus mehreren etwas abweichenden Winkeln 
hebe ich diejenigen heraus, welche mit den vdn Mitscher- 
lich am kinstlichen schwefelsauren Kali (K,S O,) er- 
haltenen Werthen am besten iibereinstimmen (vergleiche 
Rammelsberg, Krystallogr. Chemie, S. 77). 


Mitscherlich. 
p:p = 120° 30’ 120° 24’ 
c:q=143 10 143 16 
pid 3 107.40 LO teh Ba 


1) Nachdem Scacchi nachgewiesen, dafs das Kalinatronsulphat vom 
Vesuv im rhomboédrischen System krystallisirt (Rendiconto Acc. Nap. 
Marzo 1870), folge ich seinem Vorschlage, auf dies den von Beudant 
(1832) gegebenen Namen Aphthalos zu beziehen, fiir das rhombische 
Salz von Roccalmuto einen der andern Namen zu wihlen. Da die 
von Haidinger gewihlte Bezeichnung Arcanit (1845) die Prioritit 
vor dem Glaserit Hausmann’s (1847) besitzt, so wahle ich den 
ersteren Namen fiir die Krystalle von Roccalmuto. 


360 


Die Krystallform ist demnach, soweit die Unvoll- 
kommenheit der Messung es gestattet, als identisch mit 
derjenigen des von Mitscherlich gemessenen Salzes zu 
betrachten. 

Zur Analyse verwandte ich einen 15 Mm. grofsen deut- 
lichen Drillingskrystall. Das Salz léste sich leicht und 
ohne Riickstand in Wasser auf. Salpetersaures Silber © 
gab nur einen unwigbaren Niederschlag, Magnesia war 
nicht nachweisbar. Die Bestandtheile des Salzes sind aus- 
schliefslich Schwefelsiure, Kali und Natron. Davon wur- 
den die beiden ersten direkt, das Natron aus dem Ver- 
luste bestimmt: 

Schwefelsaure 49,50  (zweite Bestimmung 49,25) 


Kali 33,24 
(Natron 17,26) 
100,00. 


Es besteht demnach dies Salz aus: 
schwefelsaurem Kali 61,47 
schwefelsaurem Natron 38,53 

100,00. 


Die Mischung entspricht nahe der durch die Formel 
4K,SO,+ 3Na, SO, verlangten: 
schwefelsaures Kali 62,05 
schwefelsaures Natron 37,94 
100,00. 


In der vorliegenden Verbindung von Schwefelsaure, 
Kali und Natron gentigt begreiflicher Weise die Be- 
stimmung eines einzigen Bestandtheils, um die Menge der 
beiden andern zu berechnen. Legen wir die Bestimmung 
des Kalis = 33,24 pCt. zu Grunde, so ergibt sich Schwefel- 
sdure = 49,94, Natron = 16,82. 

Unter den Krystallen jenes einzigen mir zur Verfiigung 
stehenden Handstiicks bemerkte ich einige von scheinbar 
rhomboédrischem Habitus, s. Fig. 27. Da dieselben auf- 
gewachsen waren, so war es nicht méglich, ther die Aus- 
bildung des untern Endes Gewilsheit zu erlangen.. Um — 


~ 


361 


za ermitteln, ob diese scheinbar rhomboédrischen Krystalle 
dieselbe Zusammensetzung besitzen, wie die oben ange- 
gebene, wurden kleine Mengen jener Krystalle (0,203 Gr.) 
zur Bestimmung des Kalis und (0,106 Gr.) zur Bestimmung 
der Schwefelsaure verwandt. Es ergab sich 
Schwefelsdure 50,08 
Kali 31,40. 

Es méchte demnach nicht zu bezweifeln seyn, dafs beide 
Ausbildungsweisen eine wesentlich identische Mischung 
besitzen. Die Winkel der scheinbar rhomboédrischen 
Krystalle wurden bei Messungen mit aufgelegten Glas- 
plattchen als annahernd gleich jenen aragonitéhnlichen 
Krystallen gefunden. Ich halte demnach die scheinbar 
rhomboédrischen Krystalle gleichfalls fiir Drillinge gebildet 
aus an einander gefiigten Individuen, wihrend jene erstere 
Art mittelst Durchwachsung gebildet ist. Die triibe Be- 
schaffenheit der Krystalle gestattete leider weder genaue 
Messung, noch optische Untersuchung. Waren die Drillinge 
der zweiten Art demnach am untern Ende ausgebildet, 
so wiirden sie, unserer Voraussetzung gemils, kein Rhom- 
boéder, sondern ein Trigonoéder bilden. 

Das Kalisulphat wurde bisher nur am Vesuv angegeben. 
Schon Haiiy kannte das schwefelsaure Kali des Vesuvs. 
Sehr schén kam dies Salz im Nov. und Dec. 1848 im 
Vesuvkrater vor, und wurde durch Guiscardi beschrieben. 
Es waren weilse oder gefirbte, kleine sechsseitige, faden- 
artig zusammengereihte Tafeln und Efflorescenzen mit 
etwas Kochsalz und Glaubersalz (s. Roth, der Vesuv, 
S. 481). Auch bei der Eruption von 55 wurde es und 
zwar als Bestandtheil der Salzkrusten beobachtet, ebenso 
in den Jahren 68 und 69. Dies vesuvische Salz sollte 
nach den bisherigen Annahmen rhombisch krystallisiren; 
Scacchi wies indefs vor Kurzem nach, dafs seine Form 
die rhomboédrische sey. Das Kalisulphat vom Vesuv ist 
demnach von dem Mineral von Roccalmuto zu trennen. 
Roccalmuto ist bisher das einzige Vorkommen dieses 
seltenen Minerals. 


362 

Die Krystallisation des schwefelsauren Kalis und Kali- 
Natrons wurde bekanntlich zuerst von Mitscherlich, 
spiter namentlich in sehr eingehender Weise von Scacchi 
untersucht (Polisimmetria dei cristalli, Atti R. Acc. d. se. 
Napoli 1863, S. 10—69). Das reine schwefelsaure Kali 
krystallisirt zufolge diesen Untersuchungen im rhombischen 
Systeme (wie das natiirliche Salz von Roccalmuto). Ein 
Gehalt der Krystalle an schwefelsaurem Natron, wenn 
dessen Mengenverhialtnifs mindestens 3 von demjenigen des 
Kalisulphats betragt, bewirkt, dafs die Krystalle in einer 
andern polysymmetrischen, dem rhomboédrischen Systeme 
angehorigen Form sich ausbilden. Das angegebene Ver- 
haltnifs gilt indefs nur bei Temperaturen zwischen 15° 
und 28°. Bei hdherer Warme bilden sich auch noch 
rhombische Krystalle, selbst wenn der Gehalt an schwefel- 
saurem Kali unter 50 Proc. herabgeht. Man darf dem- 
nach wohl schliefsen, dafs die Krystalle von Roccalmuto 
sich bei einer héhern Temperatur als 28° gebildet haben. 
Die Salzlagerstitte von Roccalmuto gehért dem untern 
Miocén an. Als dlteste Bildung jener Gegend treten nach 
gefalliger Mittheilung des Hrn. Direktor Stéhr zu Grotte *) 
Kalke mit Orbituliten, Nummuliten und Hippuriten her- 
vor; diese Kalkmassen ragen zuweilen isolirt als gewaltige 
Felsklotze empor. Das Salz ruht in Thonmassen und ist 
mit Gyps verbunden. Es wird durch Tagebau gewonnen, 
doch ist die Ausbeute nur eine sehr geringe, da sich der 
Preis des englischen Salzes in Girgenti billiger stellt, als 
derjenige des Salzes aus der nur 15 Mgl. fernen Lager- 
stitte von Roccalmuto. Ueber der Salzformation ruhen 
schwefelfiihrende Mergel, dariiber michtige Gypse und 
als Decke des Hohenzugs weifse thonige Mergel «mit 
Foraminiferen, sowie mit Fischschuppen und_ -zahnen. 
Dies sind die sogenannten Trubi. Der Plataniflufs, wel- 
cher einige Mgl. siidéstlich von Roccalmuto entspringt, 
seinen Lauf zuerst gegen N., dann nach W. und SW. 
nimmt, durchbricht, kaum 1 Mel. nérdlich Roccalmuto, 
jenen Héhenzug und legt das angedeutete Profil blofs. 


1) Jetzt zu Comitini. 


363 


Es ist wohl bemerkenswerth, dafs bisher noch auf 
keiner andern Steinsalzlagerstatte Arcanit sich gefunden 
hat. Zu Stafsfurth, welches eine so grofse Menge interes- 
santer Salze geliefert hat, fehlt es zwar nicht an Kali- 
sulphat; dasselbe ist indefs mit den Sulphaten des Kalks und 
der Magnesia zu Polyhalit. verbunden '). 


70. Ueber einen ausgezeichneten Jordanitkrystall. 

In No. 11 dieser Mitth. (s. d. Ann. Bd. 122, S. 387) 
wies ich auf ein neues Mineral aus dem Binnenthale hin, 
welches sich durch eine derjenigen des Kupferglanzes, 
Aragonits usw. analoge Zwillingsbildung von zwei andern 
ahnlichen, gleichfalls im rhombischen System krystallisiren- 
den Schwefelverbindungen derselben Fundstitte, dem 
Dufrésnoysit und dem Skleroklas (Sartorit, Dana) unter- 
scheidet. Derselbe geehrte Freund, welcher mir die, der 
friiheren Bestimmung zu Grunde liegenden Krystalle an- 
vertraute und gestattete, das neue Mineral nach ihm zu 
benennen, iibergab mir zur Untersuchung einen neuen, 
herrlichen Jordanitkrystall, der im Jabre 1871 in der 
Schweiz erworben war. Dieser Krystall, dessen Linge 
5 Mm., Breite 3, Dicke 1}, ist fast naturgetreu in Fig. 19, 
einer geraden Projection auf die basische.Fliche, darge- 
stellt. In jener friiheren Mittheilung wurde dargethan, 
dafs beim Jordanit aufser der Basis und dem verticalen 
Prisma zwei Reihen von Formen entwickelt sind, welche 
in ihren Combinationen sich zu Pseudodihexaédern in 


bekannter Weise erginzen (z. B. P mit 2Po), nimlich 
Protopyramiden oder Oktaéder der Hauptreihe o und 
Brachydomen f. Der neue Krystall bietet nun zwei frither 
nicht beobachtete Reihen von Flachen dar: Oktaéder der 
Reihe u=(a:16:c) und Makrodomen, von denen wieder 
mehrere sich zu einer dihexaéderihnlichen Form erginzen 
kénnen. Unser Krystall, wohl einer der flichenreichsten, 
' 1) Nach einer Mittheilung von Silvestri wurde der ,Aphthalos“ von 
Roccalmuto bereits 1857 erwihnt von Gianbatt. Barresi, Dimos- 
tratore alla cattedra di Storia naturale zu Palermo. 


364 

welche bisher im rhombischen System beobachtet wurden, 
ist eine Combination folgender Flachen; die neubeobach- 
teten sind durch einen Asterisk bezeichnet: 

c =(wa:a05b: Cc), oP 

m =(a:b:0c), oP 

0 S66 re), P 
79 = (2a: 2b: c), iP 
40° == (8@:30: ¢), } 
79 =(4a:46: 0), } 
}0 ==(5a:5b:c), }P 
10° ==(60 560" 6) 2P 
to -==(Ta:Tb: ¢), 2P 
50 =(8a: 8b: c), +P 
s0° == (9a: 9b :e), 2 


u* =(a:1b:¢), 3P3 
1u* = (a:1b:'c), P3 
1y* = (a:1b:10), 2P3 
gu” == (4: 3b: 4c), 1P3 
1y* == (a:1b: 10), 2P3 
Qf =(w0a:b:2c), 2Px 
f =(wa:b:o), Po 
2f == (wa: b: 20), 2P 0 
Ef == (coe b: 1c), Po 
2f ==(wa:b: 2c), 2Pao 
Lf = (wa:b:}¢), }Pa 
Bf vee (ooas bide), 8Pe 
1f = (w©a:b:10), 1Pa 
2f* == (c0a:b:2¢), 2Px 
d* =(a:0b:c), Po 
id® = (a: 0b: £e); Po 


‘d* =(a: 06: 3c), !Po. 


365 


Aus den vorstehenden Formeln folgt, dafs jedes Okta- 
éder der Reihe o durch ein entsprechendes Brachydoma 
zu emer dihexaéderaihnlichen Gestalt erginzt wird. In 
derselben Relation stehen 1m zu d und }w zu id, indem 
sie ein Pseudodihexaéder anderer Ordnung darstellen, wie 
jene durch Glieder der Reihe o und f gebildete. Der 
Krystall ist, wie Fig. 19 zeigt, ein Zwilling, in welchem 
das eine Individ iiber das andere vorherrscht. Auf den 
Randflachen der scheinbar hexagonalen Tafel ist die Grinze 
der Individuen durch stumpfe aus- und einspringende 
Kanten bezeichnet, welche durch Formen der Reihen o 
und f, o und f gebildet werden. Diinne Zwillingslamellen 
sind aufserdem einer jeden der beiden Krystallhalften ein- 
geschaltet und erscheinen als feine Linien. Bei der ersten 
Bestimmung des Jordanits (1862) bediente ich mich eines 
Goniometers, welches zwar mit einem genauen Centrir- 
Apparat, doch nicht mit einem Fernrohr versehen war. 
Ich habe deshalb den damals beschriebenen Krystall 
nochmals mit dem gréfseren Goniometer gemessen und 
stelle die alteren (I) und die neueren (II) Resultate neben 
einander: | 


I. Il. 
50 3 C= 139°. 0 1 LY 
19: ¢ == 139 22} 139° 21 
19:ce== 148 30 148 30. 


Es liegt demnach kaum ein Grund vor, die frither be- 
rechneten Axenverhiltnisse zu andern. Auch die Winkel 
des neuen Krystalls stimmen sehr nahe mit den friher 
angegebenen iiberein. Ich fand namlich 

4020 == 115° 0’ (ber. aus den Axen des 4lteren 
Krystalls = 115° 0’) 
tore == 148 28 (ber. 148° 30’). 

Als Erginzung der friither gegebenen Winkeltabelle 
mégen hier die Neigungen der neuen Flachen gegen die 
Basis eine Stelle finden: 


366 


lovee 1b4 3) Lipp sieve 129? D4 
2f:e == 155 42} tu:es 134 17) 
is Cy ee ot 56. de == 110); 42 
Po scos= 112 41% tc = Lo oO 
SUC == Ui eS tad: c0 == 138 35. 


Der geschilderte Jordanitkrystall, von bewunderns- 
werthem Flachenglanz, ruht, an beiden Enden frei aus- 
gebildet, in einer mit zierlichen Quarzkrystallen bekleideten 
Druse des bekannten weifsen Dolomits, Auf derselben 
Stufe bemerkt man ferner gelbe Blende, Hisenkies, Adular, 
Schwerspath (wohl die wegen ihres Strontiangehalts von 
Prof. Sartorius Barytocélestin genannte Varietat '). 

71. Glimmerkrystalle vom Vesuv. 5 

Wir verdanken Hrn. Hessenberg, wie bekannt, eine 
ausgezeichnete Arbeit tiber den vesuvischen Glimmer, durch 
welche die so lange bestehenden Zweitel hinsichtlich des 
Krystallsystems dieses Minerals endlich gehoben, und das 
Axenverhaltnifs mit einer solchen Genauigkeit bestimmt 
wurde, dafs fernere Untersuchungen schwerlich eine Cor- 
rection desselben veranlassen werden (s. Miner. Notizen 
No. 7, 8. 15— 28, 1866). Wenn ich mir gestatte, nach 
jener hervorragenden Arbeit meines Freundes nochmals 
auf diesen Gegenstand zuriickzukommen, indem ich die 
naturgetreue Zeichnung eines Glimmerkrystalls (Fig. 24, 
24a) nebst einigen Messungen mittheile, so geschieht es, 
einerseits um zu zeigen, wie genau mit Hessenberg’s Mes- 
sungen die meinigen iibereinstimmen, andererseits weil 
ich wohl vermuthen darf, dafs nur wenige Fachgenossen 
gleich ausgezeichnete Glimmerkrystalle wie Fig. 24 gesehen 
haben. Unser Krystall von réthlich gelber Farbe zeigt 
ein durchaus monoklines Ansehen, und ist eine Combi- 
nation folgender Formen: 

Hauptrhomboéder r= (a: a4: 04a: 0c), R 
Dihexaéder o = (8a: 3a:3a:c), ?P2 
: M = Ga:}a:3a:c), $P2 
zweites Prisma h==(@:}a:a@: 00), 0 P2 
Basis c= (0a4:0a: 04a: Cc), OP 
1) Die chemische Zusammensetzung des Jordanit’s wurde vor Kurzem 


durch Hrn. Sipdez im Laboratorium des Hrn. Prof. Ludwig zu Wien 
erforscht, s, Mineral. Mitth. von Tschermak 1873 1. und 2. Heft. 


367 


Wie unsere Zeichnung erkennen J&fst, tritt von den 
genannten Formen nur das Hauptrhomboéder vollflachig 
auf; freilich zeigen seine Flachen zufolee der unvoll- 
zahligen Entwicklung von 0, M und h eine sehr verschie- 
dene Gestalt. Die beiden Dihexaéder o und M treten 
nur mit einem Drittel ihrer Flachen auf, und zwar o auf 
der vordern, M auf der hintern Seite. In gleicher Weise 
zeigt auch das zweite hexagonale Prisma nur ein Drittel 
seiner Flachen. So entsteht eine scheinbar monokline, 
parallelflachige Form, deren Flachen unter Voraussetzung 
eines monoklinen Systems auch in folgender Weise be- 
zeichnet werden kénnten. 


r == (a: 16: e) 
r' == (da': 06: €) 
Oe=={ 2"C) 


M= (ja: $b: c) 
h == (0.4: b:-0'c) 
¢ =(0a:0b: ¢). 

Die Axen worauf sich diese Formeln beziehen, wiirden 
sdmmtlich rechtwinklig zu einander stehen und sich ver- 
halten a: b: c= 0,57735 : 1: 1,64400. Es leuchtet ein, 
dafs wir den dargestellten Krystall auch als rhombisch 
wiirden betrachten kénnen, unter Voraussetzung derselben 
Hemiedrie, welche den Humit auszeichnet. Das eben 
angegebene Verhiltnifs der Axen a und 6 ist indefs ge- 
nau gleich demjenigen der Tangenten von 30° und 60°, 
woraus folgt, dafs die ebenen Winkel der Basis = 120° 
und 60°. Diese Winkel schliefsen den Glimmer aus dem 
monoklinen und rhombischen Systeme aus. Nach den 
Arbeiten Hessenberg’s und von Kokscharow’s waltet 
nicht der mindeste Zweifel ob, dafs unser vesuvischer 
Glimmer dem hexagonalen Systeme angehért. 

Der Reflex der Flachen des dargestellten Krystalls 
und zwar besonders der Flachen r und h ist so voll- 
kommen, wie man ihn nur bei wenigen Mineralien findet. 
Um den rhomboédrischen Charakter zu priifen mafs ich 


368 


r:c== 99°59’ 
r:c= 100 O 
r’:e== 100 0. 


Die fast vollkommene Uebereinstimmung dieser Winkel 
liefert den Beweis fiir den rhomboédrischen Charakter 
der Flachen rr’'r’. Legen wir, wie es auch von Hessen- 
berg geschehen, den Winkel 100° 0' zu Grunde, so be- 
rechnet sich die Polkante von r = 62° 57’ und das Axen- 
verhaltnifs a: c = 1: 4,91138. 

Eine Vergleichung der folgenden Winkel wird den 
Beweis fiir die treffliche Ausbildung des gemessenen Kry- 
stalls liefern. 


Gemessen. Berechnet. 
rsh == 148° 31’ 148° 31’ 30” 
rsh = 148 84 | : 

@.: Onze 122-900 122,04 52 
o:r = 150 2! 150 2 34 
Or: =100) ao 7 i. 

0:¢=106 572 106 58 59 
o:¢=106 58 5 

M:c== 98 37 98 40 56 
M':c== 98 Al : 

Mik a= 119 41 TT9 3G. 1s 
Miri 150 22 42 
M:M’= 120 45 120 45 24 
o:M= 154 20 4. 


72. Ueber ‘den angeblichen Epidot vom Vesuv. 


Hr. Marignac las im Jahre 1848 in der Soc. de 
Phys. et d’Hist: nat. zu Genf eine Arbeit tiber den Epidot, 
in welcher er Zwillingskrystalle einer Epidotdruse beschrieb, 
die von L. Necker dem Genfer Museum geschenkt waren 
(Arch. d. se. phys. et nat. Suppl. a I. Bibl. univ. No. 14). 
Jener Aufsatz von nur wenigen Seiten war fiir die Kennt- 
nifs des Epidotsystems von grofser Wichtigkeit, indem 
Marignac fir die Krystalle des Epidots eine neue, von 
der friiheren Mohs’schen abweichende Aufstellung vor- 


369 


schlug, welche jetzt eine fast allgemeine Annahme ge- 
fanden hat. Auch abgesehen von dem krystallographischen 
Interesse jener Arbeit, war die Mitheilung vom Vor- 
kommen des Epidots am Vesuv geeignet, die Aufmerk- 
samkeit in hohem Grade auf sich zu ziehen. Der Epidot 
war und ist bis jetzt niemals auf vulkanischer Lagerstatte 
beobachtet worden und gehért demnach zu der, durch 
die neuere Forschung stets sich vermindernden Zahl von 
Mineralien, deren Lagerstiitten ausschliefslich gewissen 
geologischen Formationen angehéren. Freilich wohnt 
jenen sog. Gesetzen, welche der Ausdruck sind fiir die Beob- 
achtung der Mineralien in den verschiedenen Gesteinen, 
nur ein bedingter Werth bei. Lang bewahrte Er- 
fahrungen erweisen sich in Folge einzelner Funde als 
Tauschungen. Geraume Zeit hielt man z. B. dafiir, dafs 
die cerhaltigen Mineralien, Orthit und Monazit, nicht in 
vulkanischen Gesteinen vorkimen, bis sie sich theils am 
Vesuv, theils am Laacher See in den Auswiirflingen 
fanden. 

Der. Fundort der von Marignac so trefflich beschrie- 
benen Krystalle ist nicht ohne Anzweiflung geblieben. 
So findet sich in einem verdienstvollen Werke tiber den 
Vesuv die vielleicht iiberkritische Bemerkung ,die von 
Marignac, als vom Vesuv abstammend, beschriebenen 
Epidote, deren Herkunft yon dieser Oertlichkeit  zweifel- 
haft ist, gehéren dem Augite an*. Konnte ein For- 
scher wie Marignae nach einer ,étude approfondie* der 
in Rede stehenden Krystalle, welche er in sorgsamer, 
auch in Des Cloizeaux’s Atlas (Fig. 115) tibergegangener 
Zeichnung darstellte, in Bezug auf die Bestimmung, ob 
Epidot oder Augit, irren? 

Bei dem doppelten, sowohl krystallographischen als 
geologischen Interesse der erwaihnten Krystalle, war es 
schon seit Jange mein Wunsch, dieselben durch Autopsie 
kennen zu lernen. Hr. Marignac kam meiner Bitte in 
dankenswerthester Weise entgegen, indem er im Marz 72 
mir sowohl das betreffende Stiick zeigte, als auch dasselbe 

Poggendorff’s Ann. Erganzungsbd. VI. 24 


370 


spiiter zur genaueren Untersuchung sandte, die briefliche 
Bemerkung hinzufiigend, dafs durch Verwechlung der 
Etiquetten der Necker’schen Sammlung wahrscheinlich 
ein Irrthum in der Angabe des Fundorts entstanden sey. 
Die Betrachtung des Handstiicks hat mir die Gewifsheit 
gegeben, dals dasselbe nicht vom Vesuv stammen kénne. 
Es abnelt vielmehr fast vollkommen den Vorkommnissen 
von Ala oder auch von Zermatt und riihrt wohl unzweifel- 
haft von einem dieser beiden Punkte her. Die Krystalle, 
bis 8 Mm. grofs, erfiillen eine 30 Mm. grofse Druse, deren 
Muttergestein aus derbem Epidot nebst sehr wenig Klino- 
chlor besteht. Keine Spur der bekannten Vesuvmineralien 
findet sich im Gemenge dieses Handstiicks, welches seine 
gerundete Form wohl als ein Gerdlle erhalten hat. 

Selbst nachdem in Folge des nicht vulkanischen Vor- 
kommens die Stufe einen Theil ihres Interesses verloren, 
behalt sie einen nicht geringen krystallographischen Werth 
durch Auftreten einiger seltenen, sowie einer wohl nicht 
sicher bisher bestimmten Flache. Die Krystalle scheinen 
simmtlich Zwillinge zu seyn, gebildet nach dem beim 
Epidot gewohnlichen Gesetze: ,Zwillingsebene T*. Fig. 28 
stellt einen kleinen Krystall dar, welchen ich genauer 
untersuchen konnte. Unter Voraussetzung der Grundform 
von Marignac, welche von Des Cloizeaux, von 
Kokscharow und in der 8. Aufl. seiner vortrefflichen 
Klemente der Min. auch von Naumann ist adoptirt 
worden, haben wir eine Combination folgender Formen: 

eas be Oe 

E= (a: 30: e), (5 P5) 

y= Ga: sbi), gP3 

é= (3a:3b:c), —} 
r==(@:06:¢), Po 
E=(¢a:00b:c), 2Po 
a== (6: bs 0'¢), oP 
u=(a:2b: oc), © P2 
M= (eae ob: ¢), OP 
T=(a:06: 0c), © Po : 
P=(0a:b: oc), (© Po). 


371 


Der von Hrn. Marignac untersuchte, von Des Cloi- 
zeaux neu gezeichnete Krystall enthalt aufser n, s, r, , 
%, u, M, T, P noch folgende Flachen: (6 P6), — GP2), 
—(P4), — Po, —}Px, —2Po, (Po), ¥P2. Diese 
letztere Fliche ist es, von welcher ich oben sagte, dafs 
ihre Bestimmung vielleicht nicht sicher sey. Es ist die 
oben mit 7 bezeichnete Fliche. Wenn die von Marignac 
gegebene Formel = (a': j5b: c) richtig ware, so kann 
die bezeichnete Fliche nicht in die Zone n': 2:1 fallen. 
Dies ist aber, wie ich mich tiberzeugen konnte, in der 
That der Fall, wie es auch die Formel 2P? erheischt. 

Fiir diese letztere Flachenlage berechnen sich folgende 
Winkel: 


Gemessen. 
7 > Mies 99*74 4! 
yn: P = 123 49 
yisiTise 143 37 143 35 
yin =146 388 146 30 
2% ==157 25} 
yi:l =143 373 
nzoy == 112 22 


Man bemerke, dafs die Neigung von 7 zu T und I 
fast genau dieselbe ist. 

Fiir das Hemioktaéder '° P? gibt von Kokscharow 
(s. Mat. III, S. 338) folgende Neigungen an: 


Gemessen von Marignac. 


10 PT; M = 98° 40’ 98° 40’ 
» :P = 123 40! 123 37 
» 2 == 143 302 143 48. 


Zwei der eben angefiihrten Messungen stimmen dem- 
nach niher iiberein mit denjenigen Werthen, welche sich 
aus der Formel '? P}? berechnen, als mit denen der Formel 
4P3. Nichtsdestoweniger halte ich diese letztere Be- 
stimmung fiir die richtige, weil nur sie der beobachteten 
Zone entspricht. Bereits Des Cloizeaux hat der frag- 
lichen Flache sowohl in der Fig. 115 des Atlas zu seinem 
Manuel als auch in der Kugelprojection die durch jene 

24” 


BN. 


Zone bedingte Lage gegeben. Ebenso haben von Ze- 
pharovich (Sitzungsber. d. Kais. Ak. Bd. XLV, Jahr- 
gang 1862) und Schrauf (Sitzungsber. d. Kais. Ak. 
Bd. LXIV, Jahrg. 1871) in ihren trefflichen Arbeiten tiber 
den Epidot jene Marignac’sche Fliche als 3P% ver- 
muthungsweise gedeutet. Ich darf vielleicht die Bemer- 
kung hinzufiigen, dals ich die Fliche y als 3P; bestimmte, 
bevor ich Kenntnils von der Erwahnung derselben bei 
Des Cloizeaux, Zepharovich und Schrauf besals. 

An dem beschriebenen Krystall wurde ferner gemessen 
die Zwillingskante m:n = 138° 9' (ber. 138° 77’). Die 
Bestimmung von E als (5P5) geschah durch die Messung 
E:n = 152° 43' (ber. 152° 492’). 

73. Ueber den Mikrosommit '). 

Mit dem Namen Mikrosommit bezeichnete Scacchi 
ein von ihm zuerst in den Auswiirflingen der Vesuv- 
Eruption von 1872 beobachtetes Mineral (Contrib. mineral. 
Incendio Ves. Atti R. Acc. Nap. Ottobre 72). Scacchi 
theilt tiber diese neue Species folgendes mit: ,,Krystall- 
form hexagonal, Prismen begranzt durch die Basis. Sehr 
klein, sodafs 20 Krystillchen etwa 1 Mgr. wogen. Mit 
Ricksicht auf ihre Form kénnte man sie dem Nephelin 
zuzihlen, doch scheint es mir nicht, dafs sie mit diesem 
Mineral zu vereinigen sind. Sie unterscheiden sich nim- 
lich durch ihre zuweilen vorhandene Gruppirung in Biischeln 
und mehr noch in chemischer Hinsicht durch ihren Chlor- 
gehalt. Eine qualitative Priifung des in Chlorwasserstoff- 
siure léslichen Minerals ergab Kieselsiure, Thonerde, 
Kalk, Kali, Natron, Chlor und Schwefelséiure. Ob die 
beiden letzteren deren Menge etwa 6 Proc. — fiir jeden 
dieser Stoffe — gefunden wurde, zur Constitution des 
Mimerals gehéren, diirfte einem Zweifel unterliegen, da es 
sehr schwierig ist, die Krystallchen rein auszusuchen.“ 

Unter den von Hrn. Scacchi mir verehrten Auswiirf- 
lingen waren auch solche, welche in den Drusen Mikro- 
sommit als neugebildetes Mineral enthielten. Es findet 


1) Bereits vorgelegt d. K. Akad. d, Wissensch. zu Berlin durch G. Rose, 
27. Marz 1873, 


373 


sich in den beiden Arten der bei der letzten Eruption 
aus dem grofsen Schlunde im Atrio ausgeschleuderten 
Blécken, den monolithischen — welche aus einem einzigen 
Fragmente alter pordser Sommalaven bestehen — und den 
conglomeratischen — dies sind locker verbundene Lava- 
bruchstiicke nebst losen Augitkrystallen —; beide Arten 
pflegen von einer diinnen Schale neuer Lava umschlossen 
und zusammengehalten zu seyn. Bei den monolithischen 
Blécken erfiillen die durch Sublimation entstandenen Neu- 
bildungen (Leucit, Sodalith, Mikrosommit, Augit, Horn- 
blende, Eisenglanz) die Poren, bei den Conglomeraten die 
Zwischenraume der einzelnen Sticke. 

Der Auswiirfling, aus welchem die zur Untersuchung. 
verwandten Krystillchen stammten, war monolithisch, eine 
rothlichbraune Leucitlava; die bis erbsengrofsen Leucite 
in der fiir diese Blécke der Eruption von 1872 charak- 
teristischen Weise zersetzt; die Augite scheinbar unver- 
andert. Die Poren beherbergen aufser Mikrosommit nur 
noch Kisenglanz. Die Prismen des neuen Minerals sind 
aulserordentlich klein. Nur das Interesse, welches die- 
‘selben wegen ihrer Bildung durch Sublimation erweckten, 
konnte den Aufwand von Zeit rechtfertigen, welchen das 
Aussuchen von etwa 1500 Krystillchen im Gewichte von 
i, Gr. aus dem grob gepulverten Gesteine erheischte. 

Krystallsystem hexagonal. Die Formen prismatisch, 
durch die matte Endflache begrinzt. Die Kanten zwischen 
Prisma und Basis sind zuweilen abgestumpft durch ein 
Dihexaéder. Gemessen die Neigung des Dihexaéders zum 
Prisma = circa 111° 50’. Daraus das Axenverhiltnifs 
dries 2,88 21. 

Dihexaeder-Endkante = 158° 34’ ber. 
4 Seitenk. == 43 40 , 

Die angegebenen Axenwerthe und Winkel sind nur 
als Anniherungen zu betrachten. Die Flachen des Pris- 
mas sind vertical gestreift, zuweilen fast gerundet. Farb- 
los, wasserhell. Harte etwa gleich Feldspath. Spec. Gew. 
2,60 (bei 15°C.). Nur schwierig v. d. L. schmelzbar. 


374 


Selbst bei heftigstem Gltihen zeigt sich kein Glihverlust. 
In Chlorwasserstoff-, wie in Salpetersiure zersetzbar unter 
Abscheidung von gallertartiger Kieselsiure. Die salpeter- 
saure Losung gibt mit salpetersaurem Silber eine starke 
Fallung von Chlorsilber. Zunaichst wurden durch eine 
qualitative Priifung simmtliche von Scacchi angegebenen 
Bestandtheile bestatigt. Die Analyse, zu welcher nur 
1,Gr. reinster Substanz zur Verfiigung stand, ergab: 

Kieselsdure 33,0 

Thonerde 29,0 


Kalk 11,2 
Kali 11,5 
Natron 8,7 
Chlor 9,1 
Schwefelsdure 1,7 
104,2. , 


Denken wir uns das Chlor mit Natrium verbunden 
(9,1 Cl+ 5,9 Na; diese letzteren entsprechend 8,0 Proc. 
Natron), so vermindert sich der Ueberschufs der Analyse 
auf 2,1 Proc., und wir erhalten neben 5,9 Na noch 0,7 Proe. 
Natron. ~Die in der Analyse angegebene Natronmenge 
wurde in Gemeinschaft mit dem Kali als Sulfat gewogen 
und durch Subtraction des aus dem Kaliumplatinchlorid 
berechneten Kali bestimmt. Es ist mir deshalb wahr- 
scheinlich, dafs der Gehalt an Natron etwas zu hoch aus- 
gefallen und dafs diefs Alkali ausschliefslich mit Chlor zu 
Chlornatrium verbunden ist. Die Sauerstoffmengen der 
Kieselsiure (= 18,0) und der Thonerde (= 13,5) verhalten 
sich nahe wie 4:3, so dafs dieser Theil der Mischung 
= Al, O, + 28i0,, wie bei Sodalith, Nosean und Haiiyn. 
Der Mikrosommit enthalt in isomorpher Mischung Kalk 
und Kali und stellt demnach ein Halbsilicat von Thon- 
erde, Kalk, Kali dar, verbunden mit Chlornatrium und 
einer kleinen Menge von schwefelsaurem Kalk. Die Formel 


7K,O 
; CaO , Al, O,, 2810, + NaCl wiirde folgende Mischung 


ergeben: Kieselsiure 34,03; Thonerde 29,15; Kalk 9,53; 


375 


~ Kali 10,69; Natrium 6,52; Chlor 10,08. Nehmen wir 
die kleine Menge des Kalksulfats in die Formel auf, ‘so 
wiirde die gefundene Mischung sich annahernd durch fol- 
gendes Bild darstellen lassen: | 
2K,0O Maen 
30a0 (? Al, O,, 2Si0, + NaCl+3,Ca0O.SO,. 
5 
Diese Formel wiirde folgende Mischung erheischen: 
Kieselsiure 33,0 
Thonerde 28,3 


Kalk 10,5 
Kali 10,4 
Natrium 6,3 Natron 8,5 
Chlor 9,8 
Schwefelsiure 1,7 
100,0 102,2. 


Erwagen wir, dafs zur Analyse kaum 3,Gr. zur Ver-— 
fiigung stand, so kann die Uebereinstimmung der gefun- 
denen und der aus jener Formel berechneten Mischung 
_ wohl als befriedigend gelten. 

Der Mikrosommit enthilt demnach wie der Sodalith 
Chlornatrium. Die Silicatmischung beider Mineralien ist 
nach demselben Typus gebildet; wahrend aber der Soda- 
lith neben der Thonerde nur Natron enthalt, ist im Mikro- 
sommit statt des letztern Kali und Kalk vorhanden. Durch 
seinen Kalkgehalt ist der Mikrosommit auch dem Haitiyn 
vergleichbar, welcher indels eine iiberwiegende Menge von 
Schwefelsiure und nur wenig Kali und Chlor enthilt. 
Der Mikrosommit verbindet die Sodalithgruppe mit dem 
Nephelin, welchem das neue Minera! in der Form nahe 
steht. In der That stimmt das stumpfste der von Des 
Cloizeaux am Nephelin angegebenen Dihexaéder [ob 
wirklich vorkommend?] nahe iiberein mit dem Dihexaéder 
der neugebildeten vesuvischen Prismen, deren Entstehung 
durch eine Einwirkung der mit Chlornatrium beladenen 
vulkanischen Diampfe auf die Leucite (Kah, Thonerde) 
und Augite (Kalk) zu erkliren ist. Wir begegnen dem- 
nach hier einem neuen Beispiel der Mitwirkung des Meer- 


376 


salzes bei der Mineralbildung vulkanischer Processe. — 
Wie der Davyn und Cancrinit Nepheline sind mit einem 
Molekiil von kohlensaurem Kalk, so ist der Mikrosommit 
ein Nephelin mit einem Mol. Chlornatrium. Es kénnen 
demnach der Nephelin nebst Davyn, Cancrinit und Mikro- 
sommit einerseits, Sodalith, Nosean, Hatiyn, Lasurstein 
andrerseits als isodimorphe Verbindungen betrachtet wer- 
den; — vorausgesetzt, dafs in der That dem Nephelin 
die Formel (Na, K),O, Al,O,, 2SiO, zukommt, welche 
Rammelsberg (Zeitschr. d. geol. Ges. Bd. X XI, 8. 1238) 
aufstellt. 

74. Ueber ein neues Mineral (Chalkomorphit) auf einem Hinschlusse in 

der Lava von Niedermendig. 

Hr. Dressel, vormals zu Laach, jetzt Professor in 
Quito, beabsichtigte als Erginzung der werthvollen Ar- 
beit des Prof. Wolf tiber die ,Auswirflinge des Laacher 
Sees“ (siehe Zeitschr. der deutsch. geol. Ges. Bd. XIX, 
S. 451 —492, Bd. XX, S. 1— 78) eine Untersuchung und 
Beschreibung der in den Lavastrémen von Niedermendig 
und Mayen vorkommenden Mineralien. Leider vereitelte 
die Uebersiedlung Dressel’s nach Quito die Ausfiihrung 
jener Arbeit. Als vor einer Reihe von Jahren Hr. 
Dressel die von ihm gesammelten Vorkommnisse aus 
jenen Strémen mir zeigte, wurde meine Aufmerksamkeit 
auf ein Stiick dichten Kalks gelenkt, einen EKinschlufs aus 
jener Lava, auf dessen Oberflache und in dessen Kliften 
feine wasserhelle Nadeln eines dem dufsern Ansehen zu- 
folee Mesotyp-ahnlichen Minerals aufgewachsen waren. 
Da diese Krystalle bei ihrem Flachenglanz trotz ihrer Klein- 
heit genaue Messungen zu gestatten schienen, so erbat ich 
von Hrn. Dressel ein Stiickchen jenes Kalkeinschlusses, 
um durch genauere Bestimmung der Prismen einen kleinen 
Beitrag zu der von Dressel beabsichtigten Arbeit zu 
liefern. Als ich nach Verlauf langerer Zeit~ die kleinen 
Nadeln (Linge, 1—4 Mm.; Dicke j,—3 Mm.) genauer 
betrachtete, nahm ich wahr, dafs sie dem Anscheine nach 
eine Combination des hexagonalen Prisma’s mit der Basis 
bilden. Da die Vermuthung, dafs hier Nephelin, Apatit 


—— 
7 


377 


oder Aragonit vorliege, sich nicht bewahrheitete, so mussten 
die Krystalle, weil wahrscheinlich einem neuen Mineral 
angehérig, ein erhdhtes Interesse erwecken. Es gelang, 
dieselben am Fernrohrgoniometer genau zu messen. 

Krystallsystem hexagonal Axenverhiltnifs a (Seitenaxe) 
: ¢ (Verticalaxe) = 1: 1,8993. Beobachtete Formen: 

' (@:a:0a:c¢), P 
(@:a:0a:00C), oP 
(wa:0a:04a:C), OP. 

Der Berechnung wurde zu Grunde gelegt die ge- 
messene Neigung der Basis zu einer Dihexaéderfliche 
== 114" 24’. , 

Daraus berechnet sich die Endkante von P = 124° 56’ 


3 ao S peitenks, “Sep aT 3 Te ITD 
Neigung der Flachen P zur Verticalen == 24 24 
» Endkanten P zur Verticalen = 27 46. 


y 
Die Kanten des Prismas wurden genau = 120°, die 


Combinationskante von «P:0P genau = 90° gemessen. 
Spaltbar parallel der Basis, deutlich. Spec. Gewicht nach 
zwei Versuchen 2,51 und 2,57. Glasglinzend. Harte 


’ etwa gleich Apatit. Die wasserhellen Prismen brausen 


nicht im Geringsten mit Siuren. Im Kolben erhitzt, geben 
sie reichlich Wasser, werden dabei weifs und glanzlos. 
V.d. L. kritmmen sich die feinen Nadeln wurmihnlich 
(gleich dem Skolezith), schmelzen aber nur schwer an den 
Spitzen. Aufléslich in Chlorwasserstoffsiure sowohl im 
ungegliihten als im gegliihten Zustande unter Abschei- 
dung der Kieselsiure im gallertartigen Zustande. Die 
qualitative Priifung ergab Kieselsiure, wenig Thonerde, 
Kalk, Natron und Wasser. Zur quantitativen Analyse 
stand nur eine kleine Menge (0,26 Gr.) zur Verfiigung. 
Dieselbe bestand zum allergré{sten Theile aus wasserhellen 
Krystallnadeln, dazu aus einer kleinen Menge der wasser- 
hellen strahligen Rinde, welche — wesentlich aus den- 
*selben Nadeln gebildet — den frei ausgebildeten Prismen 
zur Unterlage diente. _Wie ich spater fand, war diese 
strahlige Rinde nicht vollkommen frei von eingemengtem 


378 

kohlensaurem Kalk, sodafs im Glihverluste sich etwas 
Kohlensaure verbirgt. Es wurden folgende Bestandtheile 
quantitativ bestimmt: Wasser mit etwas Kohlensaure (aus 
dem Gliihverlust) = 16,4 Proc., Kieselséure 25,4, Thon- 
erde 4,0, Kalkerde 44.7. Der Verlust wird zum Theil 
durch einen Gehalt an Natron bedingt. Die Kieselsdiure 
wurde auf ihre Reinheit durch Verfliichtigung mit Flufs- 
siure gepriift. Das durch seine Form und Mischung sich 
als neu erweisende Mineral, dessen Analyse wegen fehlen- 
den Materials fiir jetzt leider nicht wiederholt werden 
konnte, ist vielleicht als eine Verbindung eines Kalksili- 
kats mit einem Kalkhydrat aufzufassen. 

Fiir dies Mineral, dessen genauere chemische Analyse 
vorbehalten bleiben mufs, erlaube ich mir den Namen 
Chalkomorphit vorzuschlagen, welcher die Bildung des- 
selben aus dem Kalkeinschlufs der Lava andeuten soll. 
Da Kalkeinschliisse in der Lava von Mayen und Nieder- 
mendig nicht ganz selten sind, so gelingt es vielleicht 
bald, das Mineral wieder aufzufinden und seine Zusammen- 
setzung genauer zu ermitteln. Noch ist zu bemerken, 
dafs in andern Kalkeinschliissen der Niedermendiger Lava 
kleine haarfeine seidenglinzende Prismen vorkommen, welche 
(kieselsdurefrei) dem Chalkomorphit nicht angehéren!). ~ 


1) Das neue Mineral wurde bereits wieder gefunden durch Hrn. Stud. 
Joh. Lehmann aus Kénigsberg, in einem Kalkeinschlusse der Nieder- 
mendiger Lava, leider in nur geringer Menge. 


Anmerkung 1. Untersuchung eines Kalknatronfeldspaths aus einer 
Lava des Hochlandes von Quito (Erganzung zu No. 50 und 65 dieser Mitth.). 
Noch vielfach ist bekanntlich die Ansicht verbreitet, dafs die Vulkane des 
aquatorialen Amerika keine Lavastréme ergossen hitten, ein Irrthum, 
welcher vorzugsweise aus einem Ausspruche J. B. Boussingault’s ent- 
sprungen ist. ,Nirgend beobachtet man, schreibt B. an Humboldt in 
diesem Lande (Ecuador) Etwas, was auf-einen Lavastrom schliefsen lassen 
konnte. Niemals ist aus diesen Kratern etwas Anderes ausgeworfen worden, 
als Schlammmassen, elastische Fliissigkeiten und gliihende mehr oder 
weniger verschlackte Trachytblicke, welche oft in betrachtliche Ent- 
fernungen geschleudert wurden“ (v. Humboldt, Kleinere Schriften I, 
S. 200). Die Mittheilungen, welche bereits durch die HH. Dr. Reifs 
und Stiibel, sowie durch Hrn. Prof. Wolf in Quito iiber ihre wichtigen 
geologischen Untersuchungen des Hochlandes von Quito nach Europa 


379 


gelangt sind, haben jenen Ausspruch des franzésischen Reisenden nicht 
bestiatigt. Wolf, durch seine Arbeiten im Laacher Gebiete trefflich vor- 
bereitet zu Untersuchungen auf jenem grifseren Schauplatz, schreibt (d. d. 
Quito 1. Febr. 73). ,,Alle ecuadorischen Vulkane, seyen sie thitig oder 
erloschen, — der Chimborazo nicht ausgenommen — weisen die schinsten 
und deutlichsten Lavastréme auf; ja ich behaupte noch mehr: die meisten, 
wenn nicht alle jene Vulkane sind der Hauptsache nach aus Lavastromen 
aufgebaut. Es diirfte schwer seyn, in der Welt schénere und grofsartigere 
Lavastréme zu finden als am Antisana, die zudem noch ganz frisch und 


wahrscheinlich im vorigen Jahrhundert geflossen sind, — gar nicht zu 
reden von den wundervollen aber Altern Perlit- und Obsidianstromen 
desselben Vulkans. — Der ganze Fufs des Chimborazo ist von radial- 


laufenden Lavastrémen, meist mit schéner Saulenabsonderung, umgeben.“ 
In einer reichen Sammlung ecuadorischer Gesteine, welche Wolf dem 
Kloster Laach verehrt hatte, sah ich Proben der Lavastréme des Tungu- 
ragua, welche iiber Gneifs geflossen sind. Die Cordillerengesteine jener 
Sammlung bestehen vorzugsweise aus dunklen, fast dichten Trachyten. 
Eine grofse Monotonie der yulkanischen Erzeugnisse scheint dort zu 
herrschen. Was Hrn. Wolf am Meisten iiberraschte, und was seine 
Sammlung bewahrheitet, ist das fast vollstandige Fehlen yon Drusenmine- 
ralien oder mineralreicher Auswiirflinge. Als ein Unicum erwahnt Wolf 
einen im Bimmsteintuff gefundenen Block mit kleinen aufgewachsenen 
Plagioklaskrystallen. — Unter den erwahnten Andesgesteinen zog ein 
schwarzer Trachyt meine Aufmerksamkeit auf sich wegen der darin aus- 
geschiedenen, bis 4 Mm. langen, 1 Mm. dicken Plagioklase. Wolf’s 
Etiquette lautet: ,Andesitlava von einem grofsen Layastrome zwischen 
Riobamba und dem Tunguragna, linke Seite des Rio Chamba, von Lang- 
langchi. Strom saulenférmig zerkliftet, die Saiulen in diinne Platten ab- 
gesondert; vom mittleren Theile der Héhe’).“ Das Gestein enthalt in 


1) , Wo der Weg von Riobamba nach dem Tunguragua sich in dem yul- 
kanischen Tuffe stark abwirts nach dem Rio Chambo neigt, steht 
plitzlich links eine hohe senkrechte Lavawand an, das Ende eines 
Stroms, der sich als langgezogener, mit Tuff bedeckter Riicken weit 
gegen Westen auf das Plateau von Riobamba hinauf verfolgen lafst. 
Die Ausbruchsstelle ist mit Tuff bedeckt, aber der Strom scheint von 
keinem der hohen Berge der Gegend herzukommen, sondern in der 
Ebene ausgebrochen zu seyn. Der gewaltige Strom hat in der Mitte 
die Héhe von wenigstens 30 Meter und eine sehr bedeutende Breite 
(fast +St.); er ist unten in 2 bis 3 Meter dicke Pfeiler abgesondert, 
die sich nach oben in diinnere Pfeiler spalten. Die Oberfliche des 
Stroms ist ganz unregelmifsig in kleine Stiicke zerkliiftet. Er zeigt 
mit einem Worte die Absonderung der Niedermendiger Mihlsteinlava. 
Unten und noch in der Mitte hat der Andesit porphyrartige Textur, 
nach oben wird er immer dichter und damit dunkler (mit sehr kleinen 
Feldspathen), bis er zuletat an der Oberfliche in pordse schlackige 
Lava iibergeht. Der ganze Héhenzug auf der linken Seite des Rio 


380 


einer schwarzlichgrauen Grundmasse sehr zahlreiche wasserhelle, tafelformige 
Plagioklase, welche mit ihrer Tafelflaiche M annahernd parallel liegen. 
Aufserdem ist braunlichschwarze Hornblende und fein zertheiltes Magnet- 
eisen vorhanden; weder Augit noch Olivin. Unter dem Mikroskop lost 
sich die Grundmasse in ein aufserst feinkérniges Gemenge auf. Die 
Plagioklase zeigen auf-das Deutlichste die charakteristische Streifung. Da 
wir bisher nur von sehr wenigen vulkanischen Gesteinen der Andeskette 
die Mischung der sie konstituirenden Plagioklase kennen, so schien es 
mir von Interesse, die Krystalle der Andesitlava von Langlangchi zu 
analysiren. Die bisherige Annahme, dafs.in den Andesiten stets Oligo- 
klas oder ein demselben nahestehender Plagioklas vorhanden sey — ver- 
bunden entweder mit Hornblende (Amphibolandesit) oder mit Augit (Py- 
roxenandesit) — schien mir eine genauere Priifung zu erheischen. Mit 
Sorgfalt wurden 2 Gr. jener Plagioklase ausgesucht und einer zweifachen 
Analyse unterworfen. 
Plagioklas aus der Andesitlava von Langlanchi. 
Spec. Gew. 2,604. Kein Gliihverlust. 


IE Il. Mittel 
Kieselsaure 55,64 — 55,64 Ox. 29,67 
Thonerde 28,23 28,15 28,19 13,16 
Eisenoxyd 0,91 itesta} 1,02 0,30 
Kalk 10,07 9,52 9,79 2,80 
Magnesia 0,19 nicht best. 0,19 0,07 
Kali = 0,63 0,63 0,11 
Natron — 5,48 5,48 1,41 
100,94. 


Sehen wir von dem Wisen ab, welches gewifs nicht zur Constitution 
gehoért, sondern fein beigemengten Hisenoxyden angehért, so erhalten wir 
folgende Sauerstoffproportion 

(CaO + K,0, Na. 0): Al, O; :SiO, =1,00: 3: 6,76. 

Diese Mischung entspricht demnach weder einem Oligoklas, noch 
Andesin, sondern einem labradorahnlichen Plagioklas, welchen wir aus 
1 Mol. Albit + 2 Mol. Anorthit uns gebildet denken kénnen, eine Ver- 
bindung, der folgende Mischung entsprechen wiirde: 

Kieselsiure 55,43; Thonerde 28,49; Kalk 10,35; Natron 5,73 mit der 
Sauerstoffproportion 1: 3: 62. 

Berechnen wir in der von Rammelsberg vorgeschlagenen Weise 
die beiden Atomverhaltnisse Al, :Si und Na: Ca, um zu sehen, bis zu 
welchem Grade die Analyse mit der Theorie Tschermak’s iiber die 
Kalknatronfeldspathe stimmt (s. d. Mitth. No. 65, Ann. Bd. 147, S. 277), 
so ergiebt sich das durch die Analyse gefundene Verhiltnifs Al, : Si 


Chambo, von dem grofsen Lavastrome an bis eine Stunde weiter 
unten, heifst Langlangchi, die Felswand selbst nannten die Indianer 
Pungaltuz.* (Briefliche Mitth. Wolf’s.) 


a 


381 


= 1: 3,456. Bei einer Mischung von 1 Mol. Alb. +- 2 Mol. An. wiirde 
dies Verhilinifs = 1:3,33 seyn. Supponiren wir (da die Abweichung 
kaum die Fehlergrinzen erreicht) fiir das gefundene dies letztere Verhilt- 
nifs, so resultirt, nachdem das Magnesium in die aiquivalente Menge Cal- 
cium das Kalium in Natrium umgerechnet ist, dafs durch die Analyse 
gefundene Atomyerhiltmifs Ca: Na=1:1,06'); wihrend aus der ange- 
gebenen Mischung | Mol. Alb. + 2 Mol. An. folgen wiirde 1: 1. Es stimmt 
demnach das Verhiiltnifs Al,:Si sehr nahe zu demjenigen Ca: Na. Die 
Lava yon Langlangchi stellt sich der obigen Analyse zufolge als ein’ La- 
brador-Andesit dar und bestitigt die von Roth (Beitr. z. Petrogr. d. pluton. 
Gest. Sep. Abdr. S. 192) geiufserte Ansicht: , Weitere Untersuchungen 
werden wahrscheinlich lehren, dafs eine stetig fortlaufende Reihe [zwischen 
Andesit und Dolerit] vorhanden ist. Die alte Ansicht nach welcher die 
Amphibolandesite Oligoklas, die Dolerite Labrador enthalten sollen, ist 
von Neuem zu priifen.“ 

Die Frage liegt nahe, weshalb wir die ecuadorische Lava nicht gleich 
den Aetnalaven zu den doleritischen Gesteinen rechnen? Indefs jene ent- 
halt keine Augite und Olivine (wie Aetna), sondern zahlreiche Hornblende- 
krystalle. Der Labradorandesit von Langlangchi bildet offenbar ein Ver- 
bindungsglied zwischen den Doleriten und den eigentlichen Andesiten oder 
Oligoklastrachyten. 

Anmerkung 2. In No, 63 dieser Mittheilung beschrieb ich Sanidin 
umrindete Leucite in einem vesuvischen Auswiirflinge (S. 269); eine Er- 
scheinung, der ich damals nichts Analoges zu vergleichen wulste. Hrn. 
Hessenberg verdanke ich die Ansicht eines tiberaus merkwiirdigen 
yesuvischen Auswiirflings seiner Sammlung, welcher eine thnliche Sanidin- 
Umhiillung — zwar nicht um Leucit, wohl aber um Mejonit — darbietet. 

Mit Erlaubnifs meines Freundes darf die Beschreibung dieser Stufe 
hier eine Stelle finden. Die Masse des Auswiirflings ist ein kleinkérniges 
Gemenge von braunem Granat und wenig Augit. In dasselbe einge- 
bettet liegt ein circa 5 Ctm. grofser, 2 Ctm. dicker quadratischer Kry- 
stall. Dieser gigantische Krystall, welcher sich in Bezug auf Spaltbarkeit 
und Verhalten v. d. L. wie Mejonit verhilt, erscheint im Bruche durch 
Einmengungen von Granat- und Augitkérnchen auffallend verunreinigt. 
Die Oberflache des Krystalls ist durchaus rauh und gerundet in Folge 


einer Umrindung mit Sanidin, welchem sich Sodalith beigesellt. Dieselbe 


+ 


Bildung bekleidet auch die Innenwandungen der Hohlung, welche der Me- 
jonit erfiillt, — in genau gleicher Weise wie es friiher beim Leucit ge- 
schildert wurde. Die feine Kluft zwischen dem eingeschlossenen Krystall 
und dem Muttergesteine verhilt sich wie ein Drusenraum, in welchen so- 


1) Die gefundene Menge des Na (+ der iquivalenten Menge des Ka) 
= 4,37 Proc., diejenige des Ca (+ Mg) = 7,16. Dividirt man diese 
Zahlen durch die hetreffenden Atomgewichte, so ergibt sich 0,179 : 0,19, 
entsprechend dem obigen Verhiltnifs. 


382 


wohl von der Krystalloberfliche als vom umbhiillenden Gesteine zierliche 
Gebilde hineinragen. 

Unter denselben bemerkt man eine zweifache Formation von Sanidin, 
deren erste etwas gréfsere Krystalle aufweist, fast sammtlich Zwillinge 
und Drillinge, deren Zwillings-Ebene die Flache n ist (Bavender Gesetz) ; 
wahrend die zweite aus sehr kleinen: tafelférmigen Krystallen besteht, 
Zwillingen, deren Drehungsaxe die Verticale (Carlsbader Gesetz). Haufig 
sieht man an diesen letzteren P und x neben einander, fast — doch nicht 


vollkommen — in Hiner Ebene. Durch ungewoéhnliche Grofse, durch die 
Sanidin-Umhiillung und sein Eingewachsenseyn unterscheidet sich der ge- 
schilderte Mejonit von den bisher beobachteten vesuvischen Vorkommnissen 
dieses Minerals. 

Anmerkung 3. Prof. N. Story-Maskelyne las im Januar 1871 
in der Royal Society eine ausgezeichnete Arbeit tiber den Meteoriten von 
Breitenbach, in welcher er iiber seine Entdeckung einer neuen, im 
rhombischen System krystallisirenden Kieselséure berichtete. Er gab dieser 
Substanz, welche einen wesentlichen Gemengtheil des genannten Meteoriten 
bildet, den Namen Asmanit (nach dem Sanskrit-Wort fiir Donnerkeil). 
Obgleich bereits mehr als zwei Jahre seit der Entdeckung Maskelyne’s 
verstrichen sind, so scheint dieselbe doch nicht allgemein bekannt und 
anerkannt zu seyn. Es diirften demnach einige, die Angaben Maskelyne’s 
bestatigende Mittheilungen nicht unwillkommen seyn. Ich glaube mich 
zu denselben um so mehr verpflichtet, da Hr. Maskelyne nicht nur die 
Giite hatte, mir an einem von ihm geschliffenen Plattchen die optische 
Zweiaxigkeit des Asmanit’s zu zeigen, sondern mir auch etwa zwei Gr’s. 
der sorgsam ausgesuchten seltenen Substanz zu verehren. Der Meteorit 
von Breitenbach (gefunden 1861 in Béhmen nahe der sichsischen 
Granze, unfern Rittersgriin) besitzt eine Grundmasse von Nickeleisen (zu- 
folge der Analyse Maskelyne’s bestehend aus: Hisen 19,48. Nickel 9,28. 
Cobalt 0,29), in welcher Broncit, Asmanit, Chromeisen und Troilit ausge- 
schieden sind. Der Broncit bildete den Gegenstand einer bewunderns- 
werthen Arbeit von V. von Lang (Sitzungsber. d. k. Ak. d. Wissensch. 
II. Abth. 1869, April-Heft). Hs ist derselbe Broncit, welcher in seinen 
Winkeln eine fast vollkommene Uebereinstimmung mit dem Hypersthen 
von Laach zeigt. Der Asmanit bildet gerundete Krystallkérner, deren 
Gréfse 1 bis 3 Mm. betragt. Diesen Kérnern sind, wenngleich nur selten, 
glatte Facetten gleichsam eingedriickt. Die krystallinische Ausbildung des 
Asmanits ist demnach 4hnlich derjenigen des Bronzits aus demselben 
Meteoriten, oder des Olivins aus dem Pallaseisen. In gerundeten Formen 
mit einzelnen eingedriickten Flachentheilen zu krystallisiren, scheint den 
aus gediegenem Hisen sich ausscheidenden Silicaten gemeinsam zu seyn. 
Im Vergleiche mit den Kérnern des Bronzits und Olivins tragen indefs 
die Kugeln des Asmanits nur selten ebene Facetten, und diese nur von 
geringer Ausdehnung. Die Asmanitkérner sind, besonders an ihrer Ober- 


383 


fliche, tiberaus spréde. Wie bereits Maskelyne bemerkt, list sich zu- 
weilen yon einem inneren weniger spréden, deutlich spaltbaren Kern eine 
aufsere sehr zerbrechliche Schale ab. Maskelyne glaubt diese Ver- 
schiedenheit der plétzlichen EKinwirkung einer hohen Hitze zuschreiben zu 
miissen, welche durch die schwammige Masse des Hisens geleitet auch 
die Oberflache der im Innern des Meteoriten liegenden Asmanitkérner 
erreichen konnte. Indem ich auf die sorgsame und miihevolle krystallo- 
graphische Untersuchung Maskelyne’s verweise, welcher aus den iso- 
lirten Facetten eine Krystallform ableitete in ahnlicher Weise wie es durch 
von Lang fiir den Broncit geschehen, — fiige ich nur die Bemerknng 
hinzu, dafs die von mir wahrgenommenen Facetten nicht im Entferntesten 
weder an Formen des Quarzes noch an solche des Tridymits erinnern. 
Das mir vorliegende Material besteht vorzugsweise aus Fragmenten von 
kleinen Kugeln und lifst die von Maskelyne angegebenen Spaltbarkeiten 
— eine sehr deutliche und eine zweite weniger vollkommene, beide normal 
zu einander — erkennen. 

Das spec. Gewicht des Asmanits bestimmte ich = 2,247, genau iiber- 
einstimmend mit der Wagung Maskelyne’s 2,245. Die meteorische 
Kieselsiiure ist demnach noch etwas leichter als der Tridymit (2,30). 

Obgleich Maskelyne bereits die chemische Mischung des Asmanits 
in zwei Analysen (bei der einen wurden 0,311 Gr. mit reiner Fluorwasser- 
stoffsaure destillirt und die Kieselsiure berechnet aus Fluorkieselkalium; 
bei der andern geschah die Aufschliefsung von 0,265 Gr. durch Fluor- 
ammonium und die Kieselsiiure wnrde aus dem Verlust bestimmt) ermittelt 
hatte, so schien mir bei dem hohen Interesse des Gegenstandes eine 
wiederholte Bestimmung durch Aufschliefsen mittelst kohlensaurem Natron 
nicht ganz iiberfliissig. Der Asmanit erleidet selbst bei-heftigstem Glihen 
nicht den mindesten Gewichtsverlust. Die Analyse von 0,271 Gr. ergab: 

Kieselsiure 96,3 Proc, 

Eisenoxydul 1,6 

Magnesia ‘lea 
99,0. 


Die kleinen Mengen von Eisen und Magnesia riihren ohne Zweifel 
von etwas beigemengtem Bronzit her, welcher bei seiner zuweilen dufserst 
lichtgriinlichen Farbe nicht immer leicht vom farblosen Asmanit zu scheiden 
ist. Kalk konnte ich nicht in wigbarer Menge nachweisen. Die Analyse 
Maskelyne’s hatte ergeben: Kieselsiure 97,43. Eisenoxyd 1,12, Kalk 
0,58. Magnesia 1,51. Summa 100,64. 

Nach Maskelyne ist die meteorische Kieselsiure in einer Auflésung 
von kohlensaurem Natron fast ebenso unlislich wie Quarz. 

Es moéchte demnach nicht dem geringsten Zweifel unterliegen, dafs 
der Asmanit ein dritter eigenthiimlicher, krystallinischer Zustand der Kiesel- 
siure ist, ebenso bestimmt verschieden yom Quarz als vom ‘Tridymit. 
Wenn die Krystalle des Quarzes in den meisten Vorkommnissen unzweifel- 


oe 


384 


haft aus wasserigen Liésungen abgeschieden sind, wenn der Tridymit als 
cin charakteristisches Drusenmineral vulkanischer Gesteine zu seiner Ent- 
stehung die Mitwirkung von Dampfen zu erheischen scheint: so liegt im 
Asmanit vielleicht die aus feurigem Flusse erstarrte krystallinische Kiesel- 
siure vor. Bs ist bisher bekanntlich noch nicht gelungen, geschmolzene 
Kieselsaiure krystallinisch erstarren zu lassen. Wenn es gelinge, so wirde 
sich vielleicht Asmanit bilden. 

Die Kérner des Asmanit’s sind in dem Meteoriten von Breitenbach 
nur schwierig wahrzunehmen, da sie yon einem durch Verwitterung des 
Meteoreisens gebildeten Anfluge bedeckt, und rostbraun bis schwarz gefarbt, 
sich von den Kornern des Bronzits nicht leicht unterscheiden lassen. Hin 
Gleiches gilt von den mit Breitenbach wohl identischen Meteoriten von 
Rittersgriin und Steinbach. Behandelt man aber die Silikate dieser 
Meteoriten mit verdiinnter Chlorwasserstoffsiure, so tritt die Verschieden- 
heit der lichtgriinen Korner des Bronzits und der farblosen des Asmanits 
deutlich hervor. — Maskelyne erwahnt in seiner Arbeit, dafs bereits 
Partsch in seiner Beschreibung der Meteoriten des k. k. Hofmin. Cab. 
1843, S. 95 mit dem Steinbach-Meteoriten ein Fragment identificirt, 
dessen Bestandtheile in einer alten Etiquette angegeben waren ,,gediegenes, 
zahnicht und zackicht gewachsenes Hisen mit kdrnichtem Quarz und gelb- 
lichtem Flufsspath.“ 

Es darf hier daran erinnert werden, dafs aufser in den genannten 
wahrscheinlich Einem Falle zugehorigen Meteoriten Breitenbach — 
Steinbach — Rittersgriin Asmanit bis jetzt in keinem andern Aéro- 
lithen beobachtet worden ist, dafs aber Quarz durch G. Rose in der 
oxydirten Rinde einer Kisenmasse von Toluca (doch wie G. Rose aus- 
driicklich bemerkt als urspriingliches Gebilde des Meteoriten) aufgefunden 
wurde, ; 

Anmerkung 4. Hr. Maskelyne, dessen zuvorkommende Fiihrung 
in den so reichen Schitzen der Min. Sammlung des British Museum ich 
mit grofsem Danke anerkenne, hatte die Giite, mir eine Quarzstufe aus 
Indien zu zeigen, welche — weil sie eine vielleicht einzigartige Erscheinung 
darbietet — wohl eine Erwahnung verdient. Die betreffende Stufe schien 
das gerundete Ende einer stalaktitischen Quarzmasse darzubieten; sie ist 
einerseits durch eine angeschliffene Flache begrinzt und besteht an ihrem 
zapfenformigen Knde aus einer bedeutenden Zahl etwa 1 Ctm. grofsen 
Quarzkrystallen, welche unregelmafsig neben einander gruppirt sind. . Blickt 
man auf die Krystallgruppe, so wird man durch ein herrliches Farben- 
spiel iiberrascht, welches von vielen Theilen der Krystalle ausgeht und 
dieselben in den verschiedenen Regenbogenfarben erscheinen lafst — in 
einer Weise, welche ich niemals bei Quarzen beobachtet. Bei. naherer 
Untersuchung ergibt sich alsbald, dafs der schéne Farbenschiller in Ebenen 
liegt, parallel zu den Flachen des Gegenrhomboéders. Der Schiller geht 
nicht von der Oberflache aus, erscheint demnach auch an denjenigen Kry- 
stallen, welche die Flichen des Gegenrhomboéders nur sehr untergeordnet 


385 


zeigen. Blickt man auf einen dieser Quarzkrystalle in einer solchen Rich- 
tung, dafs eine Flache von — A gliinzen wiirde, so leuchtet der bunte . 
Farbenschein. Die Krystalle sind nun nicht einfach, sondern zum Theil 
aus vielen Krystallstiicken zusammengesetzt, etwa nach Art der bekannten 
gefleckten Bergkrystalle aus den Alpen. Wihrend man bei diesen letztern 
durch sorgsames Unterscheiden von Matt und Glanzend die polysynthetische 
Zusammensetzung wahrnehmen kann, welche Leydolt gelehrt hat, durch 
Behandlung der Quarze mit Fluorwasserstoffsiure auch dann dem Auge 
wahrnehmbar zu machen, wenn die natiirliche Beschaffenheit der Krystalle 
dies nicht gestattet: — so zeigen die Quarze des indischen Stalaktiten 
die bekannte Zwillingsverwachsung (durch Verbindung gleichartiger Indi- 
viduen in verschiedener Stellung) in einer wahrhaft leuchtenden Weise. 


Berichtigung. In der No. 44 dieser Mitth. iiber das Krystallsystem 
des Humits (s. d. Ann. Ergbd, V) ist statt des Winkels 21° 36’ 56” zu 
setzen 27° 34 50”, und statt 20° 2'34’ 25° 36’4”. Den damals irrthiim- 
lich angegebenen Winkeln liegt namlich — wie Hr. Geheimrath Prof. 
C. Naumann die Giite hatte mir mitzutheilen — eine Verwechslung 
mit den Winkeln des dritten Typus zu Grunde. 


Erklarung der Tafel. 

Fig. 1— 10. Leucite. — Fig. 1. Krystalle mit eingeschalteten Zwillings- 
lamellen. 

Fig. 2. Einfacher Krystall, o= P, i=4P2, u=2P0,m=oP. 

Fig. 3. Zwilling, Zw.-Ebene eine Fliche 2P~. 

Fig. 4, 5, 6. Zwillinge, die verschiedene Lage der Begrinzungsfliche 
zeigend. 

Fig. 7. Krystall des Hrn. Dr. Ewald, 

Fig. 8. Drilling aus der Berliner Sammlung. 

Fig. 9 und 10. Krystalle aus der neapolitanischen Sammlung; poly- 
synthetisch, zum Theil mit sich ,durchsetzenden Zwillingsgranzen. 

Fig. 11 — 18. Augitkrystalle vom Vesuv. — Fig. 11 die gelbe Varietit, 
12 die fassaitahnliche Varietit, 13 die diopsidihnliche Varietiit, 14 u. 15 
die weifse Varietit, 16 die dunkelgriine Varietit, 17 und 18 die schwarze 
und griinlichschwarze Varietat. 

Fig. 19. Jordanitkrystall aus dem Binnenthale im Besitze des Hrn. 
Dr. Jordan in Saarbriick. 

Fig. 20a und 8, Schwefelzwillinge von Roccalmuto in Sizilien, Zw.- 
Ebene eine Fliiche des Makrodomas Po. 

Fig. 21. Zwei Schwefelgrundformen in der Zwillingsstellung mit ein- 
gezeichneter Zwillingsebene (und Verwachsungsfliche). 

Fig. 22. Tetraédrische Schwefelkrystalle von Roccalmuto. 

Fig. 23. Eigenthiimlich verzerrte Schwefelkr ystalle von Roccalmuto. 


Poggendorffs Ann. Erganzungsbd. VI. 25 


386 


Fig. 24, 24a. Glimmer vom Vesuv mit monoklinem Habitus. 

Fig. 25. Arcanit (Kalisulfat) von Roccalmuto. 

Fig. 26a und b. Penetrations-Drilling von Arcanit, von Arragonit- 
ahnlichem Ansehen. 

Fig. 27. Juxtappositionsdrilling von Arcanit. 

Fig. 28. Epidotzwilling, mit der Flache 1 = } P$. 


Il. Photometrische Untersuchungen; 
von C. Bohn. 


Di. Zusammensetzung des Lichts verschiedener Her- 
kunft ist mittelst des Spectralapparats vielfach qualitativ 
untersucht worden; es ist aber Aufserst wenig tiber das 
Verhaltnifs bekannt, in welchem ein und dieselbe Licht- 
art in verschiedenen Mischlichtern vorkommt und iber 
das Verhaltnifs der Starke der Empfindung, welche die 
einzelnen Bestandtheile eines Mischlichtes hervorbringen. 
Ich habe mich um eine quantitative Analyse des Lichtes 
und um eine Vergleichung der Empfindungsstarke ungleich- 
artiger Helligketten bemitht. Leider war es mir nicht 
méglich, die Arbeit zum Abschliefsen zu bringen und ich 
kann sie vor Jahresfrist nicht fortsetzen. Daher entschliefse 
ich mich in einer vorlaufigen Mittheilung den Grundge- 
danken zu der letztgenannten Untersuchung, dann die 
Methode und einige Ergebnisse der erstgenannten zu ver- 
offentlichen. 

Der Vergleichung der Starke ungleichartiger Empfin- 
dungen lege ich die Annahme zu Grunde: gleichzeitige 
Reize verursachten Empfindungen, welche einander nicht 
beeinflussen, die also einzeln genommen, gerade so stark 
seyen, als wenn die Reize zeitlich getrennt erfolgten. 
Diese Annahme ist der bekannten Wahrheit nachgebildet, 
dafs die Wirkungen gleichzeitig an demselben Kérper 
thitiger Kréfte unabhingig von einander sind, dafs Bewe- 


387 


gungen gleichzeitig neben einander bestehen und sich tiber 
einander lagern kénnen. 

Zwei Lichtarten sollen aus denselben zwei einfachen 
Bestandtheilen zusammengesetzt seyn, diese aber in ver- 
schiedenem Verhiltnils enthalten. Dann haben diese Lichter 
nicht identische Farbe, doch mag der Farbenunterschied 
klein genug seyn, dafs mittelst des Schattenphotometers 
oder einer abnlichen lichtmessenden Vorrichtung das Hellig- 
keitsverhaltnifs ermittelt werden kann. Die Strahlen, deren 
gleichzeitiges Einwirken die Empfindung der ersten Misch- 
farbe in der Starke J hervorrufen, sollen einzeln fir sich 
die Empfindungen A und B erzeugen, wahrend die Com- 
ponenten der zweiten Mischfarbe, deren Intensitét J, sey, 
einzeln die Empfindungen aA und BB, von derselben Art, 
wie A und B, aber von anderer Starke, veranlassen. Nach 
unserer Annahme ist dann 

Je== A-- B 
J, =aA-+ dB. 

Gab die unmittelbare photometrische Vergleichung des 

Mischlichtes ahnlicher Farbe 


J, = mJ 
so ergibt sich das Verhiltnifs 
elas b—m 
B m— a 


Vergleicht man Lichtarten aus drei homogenen Strahlen 
und hat man deren drei von qualitativ gleicher, quantitativ 
verschiedener Zusammensetzung, so, dafs die entstehenden 
Mischfarben noch dhnlich genug sind, um ihr Starkever- 
haltnifs mit den gewdhnlichen -Photometern finden zu 
kénnen, so sey gefunden: 

J, = mJ; J, =m,J. 
Nach Annahme ist: 
J= A+ Bo C 
J,=a,A+6,B+¢,€ 
J,=a,A+b, B+, C. 

Aus diesen fiinf Gleichungen lassen sich die Verhalt- 


2 A 
nisse < und Fi berechnen. ee 


388 


Aebnlich wird man aus vier homogenen Strahlen vier 
verschiedene, aber zur photometrischen Vergleichung noch 
hinlanglich ahnliche Mischfarben zusammensetzen und durch 
deren Analyse und Vergleichung unter einander die Starke 
von vier verschiedenartigen Farbenempfindungen nach einer- 
lei Maafs ausdriicken kénnen. Und so weiter mit fiinf, 
sechs . . . Lichtarten. 

Bunte Glaser oder Fliissigkeiten ahnlicher Farbung, 
ja schon die Anwendung einer und derselben farbigen 
Substanz in verschiedener Dicke, werden gestatten ziem- 
lich einfach und qualitativ gleich zusammengesetzte Licht- 
arten zu erhalten, die ihrer Starke nach unmittelbar ver- 
glichen und einzeln analysirt werden kénnen. So sind 
mit emer Reihe von blauen, violetten, purpurnen, rothen 
Glasern passende Lichtarten_herstellbar. 

Ist die an die Spitze gestellte Annahme der Unab- 
hangigkeit gleichzeitiger Empfindungen zulissig, so wire 
es modglich die Farbenempfindungen verschiedener Art 
quantitativ zu vergleichen, wie sie den objektiven Inten- 
sitétsverhaltnissen der erzeugenden Strahlenarten in einem 
Normallichte entsprechen. Als Vorarbeit ist die Bestim- 

‘mung der Verhialtnifszahlen a, b,c... erforderlich, welche 
die relative Starke gleichartiger, durch homogene Strahlen 
hervorgerufener Empfindungen messen. 

Die hiermit gestellte Aufgabe oder Vorarbeit liste ich 
in folgender Weise: 

Das spectral-photometrische Verfahren. Vor die Spalte 
eines Spectralapparats ist eine Spiegelvorrichtung gestellt, 
dadurch erhalten, dafs ein Reflexionsprisma von gleich- 
schenklhig, rechtwinklig dreiseitiger Grundfliche parallel 
dieser durchschnitten und die Halften so gegen einander 
verdreht wurden, dafs eine Kathetenfliche der einen und 
eine der andern Halfte in dieselbe Ebene zu liegen kommen, 
nicht aber die zwei anderen Kathetenflichen, sondern diese 
stehen parallel, — die Hypotenusenflichen beider Halften 
also rechtwinklig gegen einander. Die in dieselbe Ebene 
fallenden Kathetenflachen sind der Spaltéffnung zugekehrt. 


389 


Die Figur gibt einen Durchschnitt des Reflexionskérpers 
in der halben Hohe, die punktirten Striche deuten den 
Gang der Lichtstrahlen an, welche von den zu vergleichen- 


WWMM é YY WU. 


den Lichtquellen I und II herkommen. Diese stehen auf 
einer Geraden, welche parallel zur gemeinsamen und recht- 
winklig zu der nicht gemeinsamen Kathetenfliche geht. 
Die Strahlen der Lichtquelle I (links), welche auf die 
untere Hialfte des Reflexionskérpers fallen, treffen recht- 
winklig auf eine Kathetenfliche, gehen ungebrochen bis 
zur Hypotenusenflache, kénnen, weil der Einfallswinkel 
von 45° bei Flintglas den Granzwinkel iibersteigt, nicht 
austreten, sondern werden total reflektirt, gelangen normal 
zur zweiten Kathetenfliche und gehen durch diese in die 
untere Hilfte des Spalts. Hingegen treffen die von der- 
selben Lichtquelle ausgehenden Strahlen, welche etwa 
nach der oberen Halfte der Spiegelungsvorrichtung gelangen, 
dort auf eine Hypotenusenfliche unter einem Winkel von 
45°, werden daselbst gébrochen und kommen nach der 
dem Spalt zugekehrten Kathetenfliche unter einen Ein- 
fallswinkel von beildufig 73°, kénnen also nicht austreten, 
sondern werden total nach der zweiten Kathetenfliche 
zuriickgeworfen, an welcher sie unter 17° einfallen, dem- 
nach grofsentheils gebrochen werden und die Spalte nicht 
treffen. Ein Theil des Lichts wird jedoch auch an dieser 
zweiten Kathetenfiache reflektirt, trifft die Hypotenusen- 
flache mit einem Einfallswinkel von 28°, wird zum grofsen 
Theile gebrochen, verlafst die brechende Hypotenusen- 
flache unter einem Winkel von 45° und hat somit gegen 
die urspriingliche Richtung eine Drehung von 180° er- 
litten. Ein kleinerer Theil wird an der Hypotenusenflache 


390 

gespiegelt und trifft unter einem Einfallswinkel von 17° 
die dem Spalte zugekehrte Kathetenflache, kann aus dieser 
austreten, einen Winkel von 28° mit ihrer Normale 
machend. Dieses Licht hat also eine Brechung unter 
normaler Incidenz, eine totale Reflexion und zwei Spiege- 
lungen unter kleinem Einfallswinkel (17° und 28°), schliefs- 
lich eine Brechung erfahren, ist folglich seiner Helligkeit 
nach sehr geschwicht. Der gréfste Theil desselben wird 
neben die Spaltdffnung treffen, da sie nicht ganz dicht 
hinter der Kathetenflache steht und die austretenden 
Strahlen diese nicht rechtwinklig verlassen. Was von 
diesem Lichte allenfalls in die Spalte gelangt, kommt aber, 
weil nicht in der Axe des Spaltrohrs gehend, schliefslich 
doch nicht zum brechenden Prisma des Spectralapparats. 
Blenden und der spiter zu erwahnende Polarisations- 
apparat zwischen der Lichtquelle und dem Reflexions- 
kérper hindern tibrigens fast vollstandig, dafs Licht anders 
als rechtwinklig auf die Spiegelvorrichtung falle. Was 
von dem Lichte der Quelle I links gesagt wurde, wire 
von dem der Quelle II rechts unter Vertauschung der 
Worte ,unten* und ,oben“ zu wiederholen. Man kann 
daher sagen, die untere Spalthialfte werde ausschliefslich 
vom Licht der Quelle I, die obere nur vom Licht. der 
Quelle II beleuchtet. Das brechende Prisma entwirft zwei 
Spectren tibereinander, so dafs eine Fraunhofer’sche 
Linie des einen, die genaue Verlangerung ist der gleich 
brechbaren Linie des andern Spectrums. Die obere Spec- 
trumhalfte ist somit die Auseinanderlegung des Lichts der 
einen, die untere Hialfte die des Lichts der anderen Licht- 
quelle. 

Ftir die photometrische Vergleichung ist es wichtig, 
dafs die zu vergleichenden hellen Stellen einander genau 
beriihren, weder ein hellerer, durch Uebereinanderfallen 
der zwei Stellen entstehender, noch ein nicht beleuchteter 
Streifen sie trennt. Um das genaue Bertihren der zwei 
Spectren zu erzielen, hatte ich gewiinscht den Reflexions- 
kérper aus einem Stiicke Glas zu haben, allein dann ware 


391 


das genaue Schleifen der Flichen nicht ausfihrbar ge- 
wesen. Ich liefs die Grundflichen der zwei Prismen gut 
poliren, so dafs eine Aufserst diinne Kittschicht fiir die 
dauerhafte Verbindung geniigte. Durch einiges Probiren 
findet man die richtige Neigung des Reflexionskérpers 
und die Stellung der Linsen im Spectralapparat, fiir welche 
kein Querstreifen zwischen den Spectrumhilften auftritt, 
sondern diese sich scharf von einander abgrinzen. 

In dem Beobachtungsfernrohr des Spectralapparats ist 
an Stelle des Fadenkreuzes eine Blende eingelegt, mit 
einer feinen Spalte parallel zu den Fraunhofer’schen 
Linien, durch welche jeweils nur ein sehr schmaler Be- 
zirk des Spectrums zu iibersehen ist. Diels defshalb, 
weil die Vergleichung der Helligkeit der zwei Halften 
eines Spectralstreifens nicht méglich ist, wenn im Gesichts- 
felde noch andere, andersfarbige, hiufig viel hellere Streifen 
stehen. Je enger die das Gesichtsfeld abgranzende Spalte 
ist, desto besser, — nur die nothwendige Vermeidung 
stérender Beugungserscheinungen setzt der Verengerung 
der Blendenspalte Schranken. 

Das Licht jeder der zwei zu vergleichenden Lichtquellen 
-durchsetzt erst zwei hinter einander stehende Nicol’sche 
Prismen, ehe es zum Reflexionskérper gelangt, der es in 
die Spalte des Spectralapparats leitet. An jedem der vier 
Nicol ist ein getheilter Kreis befestigt, so dafs die ver- 
anderliche Neigung der Polarisationsebene je eines Nicol- 
paares bis auf 5 Minuten genau abgelesen werden kann. 
Der eingeschaltete Polarisationsapparat ermédglicht die 
Helligkeit jeder Spectrumhilfte beliebig zu mindern und 
damit auch beide Spectrumhalften jeweils fiir eine be- 
stimmte Lichtart genau gleich hell zu machen. Dieses ist 
ausfithrbar, wie ungleich stark leuchtend die Lichtquellen 
auch seyn mégen, da ja bei rechtwinkliger Kreuzung der 
Polarisationsebenen das intensivste Licht ganzlich verléschen 
mufs. Aus dem Winkel der Polarisationsebenen der zu- 
sammengéhorigen Nicolprismen wird nach dem bekannten 
Malus-Arago’schen Gesetze erschlossen, welche Bruch- 


392 


theile der Strahlung jeder Lichtquelle zur Erzeugung des 
Spectralbildes verwendet, gleiche Helligkeit lieferten, — 
damit also das Intensititsverhaltnifs der zwei Quellen fir 
je die betreffende homogene Lichtart. 

Bezeichnen J, und J, die Helligkeiten gleichartiger 
Bestandtheile der beiden Lichtquellen I und II, «, und a, 
die Neigungen der Polarisationsebenen der Nicolprismen, 
wenn gleich helle Streifen in den durch dasselbe Prisma 
entworfenen Spectrumbialften entstehen, ferner.“, und p, 
die Bruchtheile des Lichts von I und II, welche nach 
Abzug der Verluste durch Spiegelung an den verschiedenen 
Flachen und durch Absorption im Innern der Glas- und 
Kalkspathmassen des Reflexionskérpers, der Linsen und 
des Prismas des Spectralapparats tibrig bleiben, endlich 
d, und d, von der Entfernung der Lichtquellen vom Spalte 
abhingige Coefficienten, so ist: 

J, d, 4, cos? a, = J, d, uy cos? a. 

Nun werde der Kopf des Apparats um 180° gedreht, 
so dafs das Nicolpaar und die Hialfte des Reflexionskérpers, 
welche eben nach der Lichtquelle I gewendet war, nach 
der Lichtquelle If zu stehen kommen und umgekehrt. 
Dann werden die Nicol wieder bis zur Hervorbringung 
genau gleicher Helligkeit der Hilften desselben Spectral- 
streifens gedreht und die Winkel der Polarisationsebene, 
@, fir das Licht I, @, fiir das Licht II abgelesen. Dann ist: 

J, d, wu, cos? §, = J, d, uw, cos? Ay. 

Durch Division der zwei Gleichungen werden die un- 
bekannten Schwachungscoefficienten « eliminirt und man 
erhalt: 


Ji 4, arr cos Wo - COS Py 
J§ dy Cos @, . cos py ~ 


Oder man kann auch die Produkte Jd eliminiren und das 
Verhaltnifs der Schwachungen ermitteln: 


(a COS Hq - COS Py 


ig COS @, .. COS Py , . 
Lafst man den Kopf des Spectralapparates ‘unberiihrt, 
vertauscht aber (wenn dies méglich ist) die Stellungen 


393 


der zwei Lichtquellen genau mit einander, so lAlst sich 
auch der Einflufs der Entfernung der Lichtquelle eliminiren. 
Man erhalt dann nimlich: : 

J, d, u, cos? a, = J, d, uz cos? a, 


2 al 2 
4 J, 4, u, cos® ?, = J, dy“, cos? 9, 
woraus. : 
™ COS a, .COSs Py and Hyd, ___ CO8ay. Cos fy 


di ~~ cos a). COS Py fe dy COS @, . COS Pq 

Ich habe eine gréfsere Zahl von Messungen des Ver- 
haltnisses «,:u, fir Lichtstrahlen verschiedener Brech- 
barkeit ausgefiihrt und Werthe gefunden, die von der Ein- 
heit nicht mehr abweichen, als durch die unvermeidlichen 
Fehler erklarlich ist. Die dufsersten Werthe waren 0,975 
und 1,015. Darauf hin nahm ich an, die zwei Apparat- 
halften verhielten sich. vollkommen gleich. Dann geniigt 
immer die Einstellung in einer Lage und es ergibt sich 

Jd, __ cos? a, 
Jp ds cos? a, 

Um die Neigung der Polarisationsebenen zweier zu- 
sammengehoriger Nicolprismen finden zu kénnen, muls 
zuerst bekannt seyn, bei welcher Ablesung der Nonius 
an den getheilten Kreisen, diese Ebenen parallel oder 
rechtwinklig gekreuzt stehen. Die Auffindung der letz- 
teren Lage durch den Versuch ist durchaus nicht schwierig 
und einer grofsen Genatigkeit fahig. Ich liels entweder 
reflektirtes, oder direktes Sonnenlicht, oder das Licht einer 
sehr hellen Lampe durch die Nicol gehen und beobachtete 
den Spalt entweder unmittelbar oder durch das Prisma 
des Spectralapparats hindurch und drehte die Nicol so 
lange, bis jede Spur von Helligkeit verschwand. Zabl- 
reiche, sehr gut mit einander stimmende Versuche ergaben, 
dafs die Polarisationsebenen rechtwinklig stehen, 

am PaareI, wenn an dem der Lichtquelle zu- 
gekehrten Nicol die Ablesung 0° und am Nonius 
des zweiten Nicols 22° 30’ war; 

am Paare II, wenn der vordere Nicol auf 180° 
stand, der hintere auf 235° 15’. 


394 


_ Die vorderen dem Lichte zunachststehenden Nicolprismen 
liefs ich im Verlaufe der Messungen ungedandert in ihrer Lage, 
da ich kein urspriinglich polarisirtes Licht in Anwendung 
brachte, die zufillige Neigung der Polarisationsebene des 
ersten Nicols also gleichgiltig ist, und tiberzeugte mich 
nur von Zeit zu Zeit, dafs die Nonien noch au 
ziehungsweise 180° standen, also keine unabsichtliche Ver- 
riickung stattgefunden hatte. War bei den Messungen 
die gleiche Helligkeit der zwei Hialften eines Spectral- 
streifens hergestellt, so waren nur die Differenzen der Ab- 
lesungen gegen 22° 30’, beziehungsweise 235° 15’ zu 
nehmen, um die Complemente der Winkel « zu erhalten. 
Es sind also die Sinus dieser Differenzen an Stelle der 
Cosinus in den oben aufgestellten Formeln einzusetzen. 

Es ist leicht anzugeben, bei welcher Neigung der 
Polarisationsebenen durch eine kleine Drehung des einen 
Nicols die objective Helligkeit am starksten geandert wird. 
Da die Helligkeit dem Quadrate des Cosinus_jenes Nei- 
gungswinkels proportional ist, so handelt es sich darum 
das Differential dieser Function, d. i. den Sinus des dop- 
pelten Winkels zum Maximum zu machen, was durch 
Wahl des Winkels von 45° zwischen den Polarisations- 
ebenen erreicht wird. Mit dieser Erkenntnifs der starksten 
Aenderung der objektiven Beleuchtungsstaérke ist aber 
wenig geholfen, denn die praktisch wichtigere Aufgabe 
ist die subjective Empfindlichkeit méglichst zu steigern. 
Das Erkennungsvermégen des Auges fiir Beleuchtungs- 
unterschiede ist aber eine nicht genau gekannte Function 
der absoluten Helligkeit der zu vergleichenden Beleuch- 
tungen und hangt noch von andern Umstinden ab, so 
dafs nur die Erfahrung die giinstigsten Bedingungen fiir 
genaue Beobachtungen angeben kann. Ich theile die haupt- 
sichlichsten meiner in dieser Hinsicht gemachten Er- 
fahrungen mit: 

Das Auge vermag unter den giinstigsten Verhiltnissen 
sehr kleine Helligkeitsunterschiede nur dann zu erkennen, 
wenn die zu vergleichenden Stellen sehr schwach beleuchtet 


395 


sind. Denn bei stirkerer Helligkeit wird das Auge form- 
lich geblendet und verliert bedeutend an Empfindlichkeit 
und photometrischer Leistungsfihigkeit. Eine solche ab- 
stumpfende Ueberreizung konnte ich wahrnehmen bei 
Helligkeiten, die ich fiir sehr méfsig hielt und die be- 
trachtlich geringer waren, als sie uns zum Schreiben und 
Lesen bequem sind. Bei stirkerer Beleuchtung yerliert 
das Auge nicht nur die Fahigkeit kleine absolute Unter- 
schiede zu erkennen, sondern es ist auch der Bruchtheil, 
um welchen die Helligkeit einer Nachbarstelle zu- oder 
abnehmen mufs, bis das Auge die Aenderung sicher wahr- 
nimmt, weit gréfser. Wahrend ich bei giinstigster, sehr 
geringer Helligkeit wiederholte Einstellungen des Nicols 
in grofser Zahl machen konnte, die um weniger als 3° 
verschieden waren, zeigten sich, wenn ich zwei starker be- 
leuchtete Stellen gleich hell zu machen suchte, Unter- 
schiede bei wiederholten Einstellungen bis zu 10°; ebenso 
ist bei geringer Helligkeit eine Drehung des einen Nicols 
um einen sehr kleinen Winkel durch die Helligkeitsinde- 
rung schon sicher wahrnehmbar, wahrend bei grolser 
Helligkeit eine Drehung um mehrere Grade scheinbar 
keine Aenderung, keine Stérung der Gleichheit in der 
Beleuchtungsstérke hervorbringt. Andererseits sind bei 
den allergeringsten Helligkeiten die Vergleichungen auch 
wieder unsicher. 

Die Helligkeit der gréfsten Empfindlichkeit ist nicht 
fiir alle Lichtarten dieselbe; am geringsten scheine ich 
sie fir die brechbarsten Strahlen wihlen zu miissen, so 
dafs also mein-Auge durch Violett und Blau am leichtesten 
und schnellsten abgestumpft und geblendet wird. Aber 
ein und dasselbe Auge hat nicht zu allen Zeiten dieselbe 
Leistungsfihigkeit und die giinstigste Helligkeit fiir eine 
bestimmte Farbe scheint mit der Zeit zu wechseln. Weiter: 
die Farbe in welcher heute die Hinstellungen entschieden 
am sichersten gelingen, war gestern nicht die giinstigste 
und morgen wird vielleicht wieder eine andere die be- 
vorzugte seyn. Ich habe versucht die Farben nach der 


396 


Gréfse des geringsten, als Unterschied noch wahrnehm- 
baren Bruchtheil ihrer Helligkeit zu ordnen, erhielt aber, — 
wegen der Verinderlichkeit des Auges wechselnde Ergeb- 
nisse. Doch gelang mir die photometrische Vergleichung 
immer am leichtesten, sichersten und genauesten fiir Griin. 
Als zweitgiinstige Farbe fand ich zuweilen Roth, an andern 
Tagen aber Blau und Violett. Orange kame in dritter 
Linie zu stehen. Am wenigsten gut gliickten mir die 
Helligkeitsvergleichungen fiir Gelb. Ich schliefse daraus 
nicht, dafs mein Auge fiir Gelb die geringste, fir Grin 
die héchste Empfindlichkeit zeige, denn in diesen Ver- 
suchen gewinnen Nebenumstiinde einen fiir die verschie- 
denen Spectralbezirke verschiedenen Hinflufs. Die Nach- 
barschaft andersfarbiger Streifen war, trotz der Begranzung 
des Gesichtsfeldes, nicht ganz auszuschliefsen. Im gelben 
Bezirke eines durch ein Glasprisma entworfenen Spectrums 
wechseln die Farben am raschesten und, wie meine Beob- 
achtungen zeigten, andert sich bei verschiedenen Licht- 
quellen das Verhaltnifs der dem Gelb benachbarten Strahlen 
viel stirker als das der Nachbarstrahlen in andern Be- 
zirken des Spectrums. Lamansky, der die Empfindlich- 
keit des Auges fiir verschiedene Spectralfarben unter- 
suchte'), fand sie am grdé{sten fir Griin und Gelb (kleinster 
wahrnehmbarer Unterschied je ;!;), dann lafst er Blau 
folgen (515), Violett Gt,), Orange (4), Roth (4). Dafs 
diese Ordnung nicht tibereinstimmt mit der von mir ge- 
fundenen, befremdet mich aus den angegebenen Griinden 
nicht, wohl aber fallt es mir auf, dafs die Empfindlich- 
keit fiir Roth so sehr viel geringer angegeben wird, als 
fir die andern Farben. Im Zusammenhange mit der 
spater zu erwahnenden Thatsache, dafs ich bei der aller- 
schwiachsten Beleuchtung am ehesten die Farbe des rothen 
Lichtes von dem fahlen Grau’ und allgemeinen Licht- 
schimmer unterscheide, neige ich zur Ansicht, dafs mein 
Auge viel rothempfindlicher ist, als das von Hrn. La- 
mansky. 


1) Graefe, Archiv fiir Ophthalmologie XVII, Naturforscher 1871, S. 276. 


397 


Fiir ein bestimmtes Auge und eine bestimmte Zeit 
gibt es fiir jede Farbe eine Helligkeit, bei welcher die 
relativ und eine, fiir welche die absolut kleinsten Unter- 
schiede der Beleuchtungsstirke benachbarter Stellen wahr- 
nehmbar sind. In meinen Versuchen handelt es sich um 
das Erkennen der kleinsten relativen Intensititsdifferenz; 
ich habe immer den Beleuchtungsgrad, welcher zu diesem 
Erkennen der geeignetste ist (oft mit grofsem Geduldauf-. 
wand) gesucht, mich aber nie begniigt bei einer absoluten 
Helligkeit zu vergleichen, sondern habe die Messung 
immer bei noch wenigstens einer andern wiederholt und 
mich nur beruhigt, wenn ich bei verschiedenen absoluten 
Helligkeiten befriedigend iibereinstimmende Ergebnisse er- 
zielte. War die Helligkeit der gréfsten Empfindlichkeit 
einmal aufgefunden, so beriihrte ich zunichst die Nicol- 
prismen, von deren Stellung die Erleuchtung der einen 
Hialfte des Streifens abhing, gar nicht mehr, sondern drehte 
nur den Nicol, welcher die Helligkeit der zweiten Streifen- 
hilfte verinderte, so weit, dafs keine Ungleichheit mehr 
wabrnehmbar ‘blieb. Dann wurde die Stellung abgelesen 
und nun eine willkiirliche Verriickung des Nicols vorge- 
nommen und abermals eingestellt. Dabei ist es niitzlich 
bei Wiederholung der Einstellung auf gleiche Helligkeit 
_ nicht zu der Stellung zuriickzukehren, aus welcher man 
willktihrlich verschoben hatte, sondern vielmehr auf die 
entgegengesetzte Seite der Ausléschestellung zu _riicken, 
weil die Gréfse der Verriickung in der Erinnerung ge- 
blieben sein kann, und dann die neue Kinstellung hiervon 
und nicht mehr ausschliefslich durch das Urtheil des Auges 
tiber die gleiche Helligkeit beeinflufst wird’). Unter der 
1) Wie sehr genau in solchen Fallen die Erinnerung leiten kann, sah 

ich, als ein sehr geibter Mikroskopiker sein auf ein feines Object 

eingestelltes Mikroskop starker Vergrifserung mit einem Ruck .etwa 

einen Zoll weit vom Object wegzog und nun — nach Verflufs selbst 

von 1-—2 Minuten — rein aus der Erinneruug wieder beischob, ohne 
* in das Ocular zu sehen. Zuweilen war an der so bewirkten Hin- 

stellung absolut nichts zu verbessern, stets aber konnte durch einen 

sehr mifsigen Gebrauch der Mikrometerschraube die Einstellung voll- 


kommen gut gemacht werden. 


398 


Voraussetzung, dafs sich die Lichtquellen, oder ihr Inten- 
sitdtsverhaltnifs nicht indern, kann man, ohne andere Rech- 
nung als eine Subtraction, schnell erfahren, ob die ein- 
zelnen Versuchsergebnisse nahe mit einander tberein- 
stimmen oder nicht und wie lange Wiederholung niitzlich 
scheint. 

Sollte eine Vergleichung sicher und genau ausfallen, 
so war, wie mich die Erfahrung belehrte, néthig, dafs die 
Helligkeit der Streifenhalfte, welche durch Drehen des - 
Nicols verindert werden sollte, auch wirklich merklich 
viel heller und merklich dunkler als die Vergleichsstelle 
gemacht werden konnte; die Granze der zwei aneinander 
stofsenden Streifenhalften mufste erst deutlich wahrge- 
nommen werden um dann ihr Verschwinden, durch Drehen 
des Nicols bewirkt, sicher wahrnehmen zu kénnen. Es 
durfte also von dem Lichte, welches die der Verinderung 
unterworfene Halfte beleuchtete, weder ein zu geringer 
noch ein zu grofser Theil im Falle der Gleichheit der 
Helligkeit in Anwendung kommen. War die Helligkeit 
der zwei zu vergleichenden Lichter sehr verschieden und 
die eine der Lichtquellen absolut genommen schon sehr 
schwach, so war es nicht méglich zwischen den zwei 
Streifenhilften einen merklichen Helligkeitsunterschied — 
nach beiden Richtungen zu erzeugen, da, um _ gleiche 
Helligkeit Gn der fiir das Maximum der Empfindlichkeit 
erforderlichen absoluten Gréfse) herzustellen, das eine 
Licht fast ungeschwiicht gelassen und das andere auf 
einen sehr kleinen Bruchtheil herabgemindert werden 
mufste. Unter diesen ungiinstigen Bedingungen waren 
die Ergebnisse weniger gut. So stellte es sich z. B. bei 
Vergleichung der violetten Antheile des Lampenlichts und 
des Sonnenlichts, da ersterer sehr gering und letzterer 
sehr grofs ist. Aehnlich fiir das sehr wenig brechbare 
Roth derselben Lichtquellen. Das Spectrum des Lampen- 
lichts enthalt von den wenigst brechbaren rothen Strahlen 
sehr viel mehr als das des Tageslichts. 

Nachdem ich mir eine grofse Uebung in den betreffen- 


399 


* den Beobachtungen erworben hatte, machte es keinen 
Unterschied, ob ich die Einstellung gleicher Helligkeit 
aufsuchte von einer Beleuchtung ausgehend, die stiarker 
oder von einer die schwicher ist, als die der Vergleichs- 
stelle. Anfangs aber kam ich allerdings auf etwas andere 
Einstellungen, je nachdem ich-aufklérend oder verdunkelnd 
die Gleichheit zu erreichen strebte. 

Die zwei Spectrumhilften standen genau so tberein- 
ander, dafs Strahlen von exakt derselben Brechbarkeit 
einen Streifen bildeten, wie das leicht mit der Natrium- 
linie zu constatiren war, die als eine ungebrochene Linie 
die beiden Halften durchsetzte. Trotzdem erschienen die 
beiden Halften eines Streifens nicht von gleicher Farbung, 
wenn ihre Helligkeit verschieden war. Ja gerade dieser 
scheinbare Farbenunterschied der von Licht derselben Brech- 
barkeit beschienenen Stellen gab das bequemste Mittel ab 
einen noch vorhandenen Helligkeitsunterschied zu erkennen. 
Lichtschwacheres Gelb sieht neben dem helleren griinlich 
aus, lichtschwaches Blau nimmt einen Stich ins Violett 
an, schwaches Roth nidhert sich im Aussehen mehr dem 
der allergeringst brechbaren Strahlen. Hingegen fand ich 
das schwicheré Griin zuweilen gelblich, zuweilen aber 
auch blaulich im Vergleich zu dem hellen Griin derselben 
Brechbarkeit. Bei gleicher Helligkeit war in allen Farben 
meistens kein Unterschied in der Farbung, selbst mit 
gréfster Aufmerksamkeit zu entdecken. Die Erscheinung 
ist keine ganz einfache. Offenbar wirkt die Nachbarschaft 
andersfarbiger Strahlen von anderem Intensitétsverhaltnils 
mit, namentlich bei nicht ganz vollkommner Accommodation 
des Auges. Am einflufsreichsten ist diese Nachbarschaft 
wieder bei Gelb. In der That blieb das Spectralgelb des 
Lampenlichtes im Vergleich zu jenem des Sonnenlichtes 
stets etwas réthlich, selbst wenn auf méglichste Gleich- 
heit der Helligkeit eingestellt war. Im Lampenlichte 
haben die Nachbarn der rothen Seite, im Sonnenlicht die 
der griinen Seite die gréfsere relative Starke. Trieb ich 
die Beschrinkung des Gesichtsfeldes (durch Verengerung 


400 


des Spalts in der Blendung an der Fadenkreuzstelle) auf * 
das Aeufserste, so schwand mit dem Erreichen gleicher 
Helligkeit auch der scheinbare Farbenunterschied. 
Hinsichtlich der Unterscheidung und Erkennung der 
Farben bemerke ich, dafs Licht jeder Brechbarkeit bei 
der allergeringsten Helligkeit fahlgrau erscheint und nur 
das rothe von mir, selbst bei ungemein geringer Hellig- 
keit noch seiner Art nach erkannt wurde. Das fahle Grau 
der andern ganz schwachen Lichtarten ‘erinnert an den 
Eindruck, welchen der ultraviolette Theil des Spectrum auf 
mich macht. Das gleichzeitige Erblicken von Licht der- 
selben Art, aber gréfserer Helligkeit, beeintrachtigt die 
Fahigkeit des Auges die Farbe des schwacheren Lichts 
zu unterscheiden. So erscheint z. B. unter einem ziem- 
lich hellen griinen Streifen ein anderer von schwacherem 
Licht derselben Brechbarkeit beleuchtet, fahl grau, und 
kein Unbefangener konnte dessen Farbe angeben. Wurde 
aber das hellere Licht ganz beseitigt oder auch nur seine 
Intensitaét stark gemindert, so konnte der vorher nur grau 
erschienene Streifen deutlich als griin erkannt werden '). 
Auf ganz gute Messungen kann man nur hoffen, wenn 
das beobachtete Auge wohl ausgeruht ist, mamentlich keine 
lebhafteren Nachbilder mehr in demselben stehen. Alles 
fremde Licht mufs durch Schirm, Bedecken mit der Hand 
und mit einem Tuche vollstindig ausgeschlossen werden, 
der ganze Kérper soll in bequemer und ruhiger Lage sich 
befinden, ja selbst das Athmen darf nur ganz regelmiajfsig, - 
nicht zu tief und zu rasch stattfinden. Ich habe insofern 
nicht unter den giinstigsten Verhiltnissen gearbeitet, als 
ich keinen Gehiilfen benutzen konnte, die Drehung des 
Nicols mit unbequem weit ausgestrecktem Arm selbst zu 
vollfiihren hatte und jedesmal dasselbe Auge, das die 
Helligkeitsvergleichung anstellte, auch zur Ablesung des 
1) Ich habe einige Versuche gemacht zu ermitteln bei welcher geringsten 
Helligkeit die Farbe der einzelnen Lichtarten noch erkennbar sey, 
erhielt aber widersprechende Angaben. Da zu jener Zeit mein Auge 


schon stark angegriffen war, mag es mir bei Wiederaufnahme der 
Versuche vielleicht doch gelingen, brauchbare Ergebnisse zu erzielen. 


401 


Nonius an den getheilten Kreisen der Nicol’schen Pris- 
men bei ziemlich heller Beleuchtung benutzen mulfste, da 
mein rechtes Auge wegen starken Astigmatismus und 
daraus folgender Ungeiibtheit zu genauen, scharfen Beob- 
achtungen jeglicher Art kaum anwendbar ist. Das Beob- 
achtungsauge hielt ich so oft und so lange geschlossen, 
als nur immer méglich, um ihm Ruhe zu lassen und seine 
Empfindlichkeit thunlichst lange zu wahren. 

Eine schon friher von mir gemachte Bemerkung *) 
habe ich best&tigt gefunden. Dafs namlich bei Verglei- 
chungen der erste Eindruck der richtigste zu seyn pflegt 
und durch langeres Probiren nur Unsicherheit in Folge 
von Ermiidung hervorgerufen wird. Ich suchte daher die 
einzelnen Einstellungen so rasch als méglich zu vollenden 
und wiederholte sie hiaufig. Von grofser Wichtigkeit ist 
die Stellung des Auges. Das Ocular des benutzten Spec- 
tralapparats hat eine sehr grofse Oeffnung. Brachte ich 
das Auge nicht genau vor die Mitte der Oeffnung, so 
gelangten ungleich viel Strahlen aus beiden Spalthalften 
zur empfindenden Netzhaut. Erschienen die zwei Streifen- 
halften bei einer excentrischen Stellung des Auges gleich 
hell, so war diefs nicht mehr der Fall, wenn das Auge 
dann genau in die Achse des Instruments oder auch an 
eine andere excentrische Stelle geriickt wurde. Die nichste 
Abhiilfe dieses fiir sichere Vergleichungen sehr stérenden 
Mifsstandes war durch eine Verengerung der Ocularréhre 
durch vorgesetzte Blende zu erreichen, wodurch, da es 
in meinen Versuchen nicht auf grofses Gesichtsfeld ankam, 
sondern im Gegentheile dieses sehr beschriinkt wurde, 
kein Nachtheil und keine Unbequemlichkeit hervorgerufen 
wurden. Dann suchte ich auf verschiedene Weisen den 
Ort des Auges noch bestimmter festzusetzen, als bereits 
durch die Verengerung des Sehelochs geschehen war. 
_Schliefslich fand ich es am zweckmifsigsten die Hand an 
das Ocularrohr zu stiitzen und an sie den Kopf immer 
in gleicher Weise zu lehnen. Man hat ein gutes Ge- 


1) Diese Ann. Bd. 117, S. 181. 
Poggendorff’s Ann. Erganzungsbd. VI. 26 


402 


dachtnifs fiir die gegenseitige Stellung der zwei Kérper- 
theile und findet sie leicht und sicher wieder. Der Blick 
ist dann fest auf die Mitte des Gesichtsfeldes, nimlich 
auf die Grinze der zwei Streifenhalften zu richten. Diente 
zur Erzeugung des Spectrums das unmittelbar von einer 
Flamme kommende Licht, so erschien der Spectralstreifen 
nicht seiner ganzen Héhe nach von gleicher Helligkeit, 
da der ungleiche Glanz der einzelnen Flammentheile, 
trotzdem dafs die Linse im Spaltrohr den Spalt auf un- 
endliche Entfernung riickte, auch im Spectralbilde noch 
seinen Einflufs aufserte. In diesem Falle war ein be- 
sonders scharfes Anblicken der Granzen der Streifenhalfte 
in Mitte des Gesichtsfeldes néthig. 

Zur Berechnung des Intensititsverhiltnisses wurde 
immer eine gréfsere Anzahl von Vergleichungen benutzt. 
Die ersten, je fiir eine Farbe gemachten Beobachtungen 
waren gewdhnlich nicht bei der Helligkeit der gré{sten 
Empfindlichkeit angestellt, da diese jeweils erst durch den 
Versuch gefunden werden mu{ste, und wurden daher als 
wenig sicher meist nicht zur Berechnung beigezogen. 
Nach dem unmittelbaren Eindruck, den ich von der Sicher- 
heit und Genauigkeit einer Vergleichung empfing, schrieb 
ich, noch ehe die Ablesung an den getheilten Kreisen 
vorgenommen wurde, eine Bemerkung zu jedem Versuche, 
ob ich ihn fiir gut, weniger gut, mafsig, sehr gut und 
derg]. ansehe. Nur die fiir ,gut* erklirten Messungen 
fanden schliefslich Berticksichtigung. Es finden sich aber 
unter diesen welche, die offenbar unrichtig sind. Nun 
kommen ja wohl bei jeder grdfseren Beobachtungsreihe 
Versehen vor, Ablesungsfehler und dergleichen, allein die 
Zahl der anomal vom mittleren Ergebnifs abweichenden 
Messungen ist doch gréfser als der Wahrscheinlichkeit 
nach die jener grébern Versehen. Daher glaube ich, dafs 
das Auge voritbergehend eine bedeutend geringere Lei- 
stungsfibigkeit im Erkennen von Helligkeitsunterschieden 
hatte, gewissermaafsen geblendet war, dbnlich wie ja zu- 
weilen Accommodationskrimpfe vortibergehend auftreten. 


403 


Dafs die vereinzelt schlechten Versuche hiufiger am Ende 
der Beobachtungszeit auftreten, wenn das Auge schon 
durch viele Anstrengungen ermiidet ist, bestarkt mich in 
der ausgesprochenen Vermuthung. Die erwihnten stark 
vom Mittelwerth abweichenden Messungsergebnisse wurden 
verworfen. Bei dieser Ausscheidung konnte natiirlich eine 
gewisse Willkiir nicht vermieden werden. 

Nach der Darstellung der Schwierigkeiten der Mes- 
sungen, die grdé{stentheils in der Mangelhaftigkeit des 
Sinnesorgans begriindet sind, kann es nicht tiberraschen, 
dafs die erreichbare Genauigkeit der Messungen hinter 
der rein theoretischen Erwartung zuriickblieb. Durch- 
schnittlich diirfte die Unsicherheit etwa 3 betragen, doch 
bin ich in giinstigen Fallen zu betrichtlich gréfserer Ge- 
nauigkeit gekommen, hingegen sind bei Untersuchung 
schwacher Lichtquellen die Messungen in den Grinzbe- 
zirken des Spectrums auch noch viel weniger genau. 

Bisher fand ich es noch nicht nothwendig die Spec- 
tralbezirke genauer als durch die Bezeichnungen Griin, 
Gelblich oder Blaulich-Griin, — Aeulserstes, mittleres Roth 
usw. zu unterscheiden. Das benutzte Spectrum war we- 
niger als 2° ausgedehnt, die genauere Bestimmung des 
Bezirks hatte nur durch Messung der Ablenkung des ge- 
brochenen Lichts und deren Vergleichung mit der vorher 
ermittelten Ablenkung fiir die einzelnen Fraunhofer’- 
schen Linien erfolgen kénnen, was gendthigt hatte aufser 
der Ablesung am Nonius des Nicols auch noch die am 
Nonius des Spectralapparats vorzunehmen, die nur bei 
starkerer Beleuchung und mit gréfserem Zeitaufwand aus- 
fiihrbar ist, die Empfindlichkeit des Auges fiir die Hellig- 
keitsvergleichung also noch mehr beeintrachtigt haben 


wiirde. 


_ Messungen. Bei der Vergleichung des direkten Lichtes 
zweier Petroleumlampen wurden moglichst identische Lampen 
angewendet. Die Stellung der Dochte und der Cylinder 


wurde dann entweder so gewidhlt, dafs die Helligkeit 
26* 


404 


beider Lampen méglichst gleich war, oder auch so, dafs 
eine grofsere oder geringere Ungleichheit bestand. Einen 
nennenswerthen Unterschied in der Farbe des Lichts konnte 
das Auge nicht erkennen, selbst wenn die Totalhelligkeit 
— die durch gewdhnliche Photometer bequem mefsbar — 
ziemlich verschieden war. Nur wenn die eine Lampe ver- 
haltnifsmalsig sehr schwach leuchtete, erschien ihr Licht 
relativ roth oder besser gesprochen orange gefirbt. Ich 
habe zuweilen auch eine scharfere Prifung der Farbung 
der zwei Lichter vorgenommen. Erschienen die zwei 
dicht neben einander stehenden Schatten eines von den 
zwei Lampen erleuchteten Stabes (Rumford’s Photo- 
meter) nicht merklich ungleich gefairbt, der Stearinfleck 
und das reine Papier an dem von mir abgednderten 
Bunsen’schen Photometer’) ganz genau gleichfarbig, so 
dafs ein vollstdndiges Verschwinden méglich war, so zeigte 
die Analyse doch ein betrachtlich verschiedenes Intensitats- 
verhiltnifs fiir die einzelnen zusammensetzenden Lichtarten. 
Es waren demnach auch die Mischfarben sicher ungleich, 
nur reichte die Empfindlichkeit des Auges fir Farben- 
unterschiede nicht aus dieses zu erkennen. Dafs das 
Helligkeitsverhaltnifs in den verschiedenen Spectralbezirken 
scheinbar ganz gleich gefirbter (ja sogar nahezu gleich 
heller) Lampenflammen verschieden war, konnte in folgender 
Art sehr deutlich und rasch erkannt werden. Ich ent- 
warf die zwei Spectren tibereinander und brachte es durch 
Drehen der Nicolprismen dahin, dafs im Griin (als der 
empfindlichsten Farbe) die zwei Streifenhalften ganz gleich 
hell erschienen. Wurde dann das Beobachtungsrohr ge- 
dreht, so dafs andere Bezirke des Spectrums in das Ge- 
sichtsfeld kamen, die Stellung der Polarisationsapparate 
und der Lampen aber sorgfaltig vor jeglicher Aenderung 
bewahrt, so war leicht und sicher zu sehen, dafs in den 
andern Spectralbezirken die zwei Streifenhilften wngleich 
hell waren. 


1) Liebig’s Ann. d. Chemie u. Ph. 111, 335. Dingler’s polyt. Jour- 
nal 154, 15, 


405 


Bei den Lampen darf man nicht aufser Acht lassen, 
dafs ihre Totalhelligkeit, so wie die relative der einzelnen 
Lichtbestandtheile, kurz nach dem Anziinden nicht unbe- 
trachtlichen Aenderungen und Schwankungen unterworfen 
sind. Nachdem die Lampen jedoch 10—15 Minuten 
brennen, bleibt ihr Helligkeitsverhaltnifs im Ganzen, wie 
fiir die einzelnen Farben langere Zeit, — bei meinen 
Lampen etwa 2 Stunden — ungedndert, um dann anfangs 
langsam, spater aber rascher zu wechseln. Obgleich ich 
diesen Umstand wohl beachtete und es auch an weiterer 
Vorsicht nicht fehlen liefs, fand ich auffallend verschiedene 
Zusammensetzung des Lichts. Wird die Gesammthelligkeit 
grofser, so wird das Licht verhiltnifsmalsig reicher an 
stirker brechbaren Strahlen. Das ist aber auch das einzige 
allgemeine Ergebnifs meiner Vergleichungen, denn es ge- 
lang mir nicht in Zahlen eine fir alle Falle passende Be- 
ziehung zwischen dem Helligkeitsverhaltnifs der Einzel- 
farben und des Gesammtlichtes aufzufinden. Einige der 
besten Messungen, bei denen namentlich durch Wieder- 
holung am Ende der Versuchszeit nachgewiesen wurde, 
dafs die Lampen ihren Zustand nicht merklich oder in 
gleichem Verhdltnifs geaindert hatten, theile ich nachstehend 
mit und bemerke, dafs die Entfernungen der Lampen von 
der Spalte (oder von dem vorderen Nicol) in der Ver- 
suchsreihe I gleich grofs, in den tibrigen aber ungleich grofs 
waren. Die Zahlen geben das Helligkeitsverhaltnifs des 
von rechts gekommenen zu dem von links eingetretenen 


Licht an. 


Direktes Licht zweier Petroleumlampen. 


if 2. BY 4. 

a a nN 
Aeufseres Roth 0,78 1,10 0,26 0,84 
Mittleres Roth 0,71 1,43 0,14 0,86 
Orange 0,69 1,68 0,13 0,80 
Gelb 0,71 1,87 0,19 0,81 

* Grin 0,62 1,88 0,15 0,78 
Cyan 0,59 1,55 0,22 0,72 
Indigo 0,41 2,03 0,27 0,73 
Violett 0,34 3,14 0,17 0,95 


406 


Die Ergebnisse werden tibersichtlicher, wenn die Hellig- 
keit einer Farbe, als welche ich die mittlere, Grin, wahle, 
in allen Fallen durch dieselbe Zahl ausgedriickt wird. 
Es berechnet sich demgemals: 


de 2: os 4, Qa. 

Spon esa eee sa ge BOSS AIS Ce cI We Le eal oe 
Aeulseres Roth 126 59 173 108 178 
Mittleres Roth 115 AGiseah 93 110 132 
Orange 111 89 87 103 112 
Gelb 115 99 103 104 101 
Grin 100 100 100 100 100 
Cyan 95 104. |. 147 92 96 
Indigo 66 108 |. 180 94 92 
Violett 55 157 113 122 60 

In der Reihe 2 der ersten Uebersicht steht das Ver- 


haltnifs der Partialintensititen eines helleren zu’ einem ™ 
schwacheren Lichte, in 2a der letzten Uebersicht habe 
ich die umgekehrten Werthe, das Verhialtnifs der Partialinten- 
sititen des schwichern zum helleren Licht, wie in den 
ubrigen Reihen berechnet. 

Die relative Zusammensetzung der einzelnen Lichtquellen 
ist sehr verschieden, das Verhaltnifs der Partialintensitaten 
in demselben Paar Lichtquellen auch sehr ungleich, am 
wenigsten noch in dem Falle 4, doch ist dort das be- 
deutende Abweichen in der relativen Helligkeit des Violett 
und der grofse Reichthum der schwichern Flamme in den 
Fallen 3 und 4 an den brechbarsten Strahlen sehr auf- 
fallend. 

Es liegt nahe zu denken, dafs in den verschiedenen 
Versuchsreihen verschiedene Theile der Flammen, die ja 
verschieden gefarbt sind, zur Vergleichung gekommen 
seyen. Allein die Wahrscheinlichkeit hierfiir ist sehr gering. 
Die Lampen selbst sind in ihren Dimensionen ganz gleich 
und standen auf Stiihlchen, deren Héhenunterschied genau 
gleich dem Héhenunterschiede der Achsen der Nicol’- 
schen Prismen vor der obern und der untern Halfte des 
Spalts waren. Bei der Petroleumlampe mit Kreisdocht, 
wie ich sie verwendete, haben aber die einzelnen Theile 


407 


der Flamme eine kaum merklich verinderliche Stellung 
gegen den Kérper der Lampe. Bei Erwahnung dieses 
bemerke ich zugleich, dafs wenn ich die Lichtquellen ver- 
tauschte, jedesmal Bedacht darauf genommen wurde, die 
Flamme, welche zuvor die obere und nun die untere 
Spaltenhalfte beleuchten sollte, entsprechend tiefer zu stellen 
und umgekehrt, endlich, dafs wenn ich den Kopf des 
Apparats um 180° drehte, ich durch Anschlagestifte usw. 
mich vor Fehlerquellen zu schiitzen bestrebte. 

Die schon oben erwihnte Schwierigkeit, dafs die un- 
gleiche Helligkeit verschiedener Stellen der Lichtflamme 
sich noch im Spectralbilde so bemerklich macht, dals eine 
Spectralstreifhalfte nicht ihrer ganzen Hohe nach gleich 
hell ist, ein sehr scharfes Anspannen der Aufmerksamkeit 
auf die Granze der zwei Streifenhalften also nothwendig 
ist, wird vermieden, wenn man das Licht der Lampen nicht 
unmittelbar zur Vergleichung bringt, sondern durch- 
scheinende Schirme, die sich in geniigender Ausdehnung 
gleichférmig erhellen, dazwischen stellt. Ich benutzte 
Schirme aus mit Stearin getrinktem Papier, die recht 
nahe an die Lampen geriickt wurden. Bei annihernd 
gleicher Helligkeit schienen sie genau dieselbe Farbe zu 
haben, bei ungleich starker Beleuchtung war ein Farben- 
unterschied merklich, wenn auch nicht sehr auffallend; der 
weniger helle Schirm sah vergleichsweise réthlich aus. 
Nachstehend gebe ich in ein und derselben Tafel sowohl 
die beobachteten Intensititsverhiltnisse der Bestandtheile 
des durch Papierschirme gegangenen Petroleumlichts, als auch 
die Umrechnung, wonach in allen drei Versuchen das 
Intensitatsverhaltnifs aller Farben durch das Helligkeits- 
verhaltnifs des Griin gemessen wird. Die Ergebnisse im 
Violett sind ziemlich unsicher, Violett war gar zu schwach 
fiir genaue Einstellungen. 


408 


Durch Stearinpapier gelassenes Licht zweier Petroleumlampen. 


1. ound wee, Teel? Det: tad 
ERIE SNE ep nce ESS SES a a ee J 
Acufseres Roth _— 1,12 0,68 — Us ae 6) 
Mittleres Roth 0,969 | 1,04 0,68 719 113 119 
Orange — Ie 0,71 — 125 124 
Gelb 0,831 | 0,98 0,59 68 107 104 
Griin 1,220 | 0,92 0,57 100 100 100 
Cyan — 0,87 0,50 — 95 88 
Indigo — 0,94 0,55 — 102 96 
Violett _ 0,75 (?)| 0,482), — 81@)| 80) 


Ich habe das unmittelbar von der Petroleumlampe 
-kommende Licht verglichen mit dem durch Stearinpapier 
durchgelassenen. Ich versiumte aber nicht fir genau die- 
selben Spectralbezirke auch die Vergleichung des direkten 
Lichts beider Lampen vorzunehmen. Dadurch war es 
moglich Zahlen zu berechnen, welche den Absorptions- 
coefficienten der einzelnen homogenen Lichtarten fiir 
Stearinpapier proportional sind. 


Licht zweier Petroleumlampen. 


Durch Papier} Direktes |Proportionalia 
gegangenes | Licht mit di-| der Absorp- 
mit direktem.) rektem. tionscoeffic. 
a CS ee 
ib 
Aeulseres Roth _ 0,255 = 
Mittleres Roth _ 0,066 0,135 0,489 
Orange 0,0456 0,133 0,343 
Gelb 0,0547 0,195 0,280 
Griin 0,0500 0,145 0,344 
Cyan 0,0505 0,218 0,233 
Indigo 0,0698 0,271 0,258 
Violett — 0,165 = 


Zwei andere Versuchsreihen ergaben: 


Durch Stearinpapier gegangenes, verglichen mit direktem Licht einer 


Petroleumlampe. 
2. 3. 
Aeufserstes Roth 0,0712 0,113 
Aeufseres Roth 0,0694 0,121 
Mittleres Roth 0,0698 0,120 
Orange 0,0472 0,087 
Gelb 0,0583 0,098 
Griin 0,0526 0,100 
Cyan 0,0600 0,114 
Indigo 0,0721 0,188 


Violett 0,1000(2) | 0,182 


409 


In einer Versuchsreihe verglich ich das direkte Licht 
einer Petroleumlampe und das von derselben Lampe aus- 
gestrahlte aber erst durch einen Stearinpapierschirm ge- 


-gangene mit derselben dritten Lichtquelle. (Tageslicht). 


Der Quotient der zwei Verhiltnisse gibt dann das Ver- 
haltnifs der Helligkeit der einzelnen Bestandtheile des 
durchgelassenen und des direkten Lichts. 


Durch Stearinpapier gegangenes Licht einer Petroleumlampe verglichen 
mit dem direkten Licht derselben Lampe. 


(Mittelbar erschlossen.) 


4. 
Aeufserstes Roth 0,176 
Aeufseres Roth 0,086 
Mittleres Roth 0,081 
Rothlich Orange 0,076 
Orange 0,096 
Gelb 0,081 
Griinlich Gelb ') 0,115 
Griin 0,092 
Blaugriin 0,091 
Cyan ') 0,120 
Brechbareres Blau 0,072 
Indigo 0,102 
Violett (?) 


Setzt man in den vier Versuchsreihen je das Licht- 
starkenverhaltnifs fiir Griin gleich 100, so erhalt man: 


Durch Stearinpapier gegangenes mit direktem Licht einer Petroleumlampe. 


il 2: a 4, 
Aeufserstes Roth — 135 113 190 
Aeufseres Roth — 132 121 93 
Mittleres Roth 132 133 120 88 
Rothlich Orange -— — _ 83 
Orange 91 90 87 104 
Gelb 109 111 98 88 
Griinlich Gelb = = = 125 ') 
Griin 100 100 100 100 
Blau Griin ai — — 99 
Cyan 110 114 114 130 ') 
Brechbareres Blau = = — 718 
Indigo ; 140 137 138 111 
. Violett | — | 190 (?) 182 = 


1) Diese auffallenden Ergebnisse wurden durch wiederholte, gute Ver- 


suche erzielt. 


410 


Diese Zusammenstellung lafst ersehen, dafs die drei 
ersten Versuchsreihen kein sehr verschiedenes Ergebnifs 
lieferten, dafs aber die mittelbar erschlossenen Zahlen der 
vierten Reihe sehr abweichen. Und doch mufs ich die 
vier Versuchsreihen fiir ungefahr gleich genau halten. Den 
Mangel an Uebereinstimmung schreibe ich daher der un- 
gleichen Mischung des Petroleumlampenlichts zu, wie ich 
ja unzweifelhaft auch bei der direkten Vergleichung Ver- 
schiedenheit der Farbung des Lichts der Petroleamlampen 
erkannt habe. 

Das direkte Licht einer Petroleumlampe wurde ver- 
glichen mit dem von einer gelblich angestrichenen Mauer 
reflektirten Sonnenlicht. Der Apparat war unverriick- 
bar so aufgestellt, dafs die Achse des einen Nicol- 
paares nach einer bestimmten Stelle der Mauer gerichtet 
war und das Licht von dort durch eine Oeffnung 
im Laden des verdunkelten Zimmers eindringen konnte. 
Durch Schirme war Sorge getragen, dafs in das zweite 
Nicolpaar ausschliefslich das Licht der Petroleumlampe 
drang, nicht auch noch von den Zimmerwinden reflek- 
tirtes Tageslicht. Wa&hrend der Zeit, welche eine Ver- 
suchsreihe in Anspruch nahm, dnderte sich der Sonnen- 
stand und damit die Beleuchtung der Mauer. Meist 
konnte ich es so einrichten, dafs diese Aenderung den ge- 
ringsten Einflufs hatte, indem ich die Halfte der Ver- 
suchsdauer vor Mittag und die andere Halfte nach Mittag 
legte, die Heiterkeit des Himmels dnderte sich scheinbar 
nicht. Ich arbeitete an prachtvollen Herbsttagen in Mtin- 
chen, das seines heiteren Himmels wegen berihmt ist. 
War das Spectrum durchmustert, so wiederholte ich die 
Vergleichung. Das Ergebnifs einer solchen Wiederholung 
ist in den mit A und B itberschriebenen Colonnen der 
Versuchsreihe 1 mitgetheilt. Die Messungen A wurden 
zuerst und zwar in der Reihenfolge, in der sie aufge- 
schrieben sind, angestellt, dann sofort die Messungen B 
begonnen, dabei aber abwechselnd in einer stark brech- 
baren und einer wenig brechbaren Farbe beobachtet. Die 


2 


All 


nicht unbedeutende Verschiedenheit der Ergebnisse A 
und B ist durch einen eingetretenen Wechsel in den ver- 
glichenen Lichtquellen zu erklaren. Die Wiederholung 
der Messungen der andern nachstehend mitgetheilten Ver- 
suchsreihen ergab nahezu dieselben Verhiltnifszahlen, wo- 
mit nachgewiesen war, dafs in der Beleuchtung kein merk- 
licher Wechsel eingetreten. Das war jedoch der seltnere 
Fall, — ich habe noch eine Anzahl Messungen ausgefithrt, 
bei welchen aber, als ich nach Beendigung der Versuche 
im brechbarsten Theile des Spectrums die Wiederholung 
am rothen Spectrumende vornahm, Werthe gefunden 
wurden, die von dem 1} bis 2'Stunden frither erhaltenen 
sehr abweichen, woraus zu schliefsen, dafs die der Zeit 
nach spateren Vergleichungen der starker brechbaren Farben 
unter anderen Beleuchtungsverhiltnissen stattfanden, als 
die vorher angestellten Messungen, im weniger brechbaren 
Spectrumbezirk. Diese Versuchsreihe theile ich nicht mit. 
Es sey noch erinnert, dafs ich die Spectralstreifen nicht 
nach ihrer genauen Brechbarkeit bestimmte oder ihre Lage 
auf Fraunhofer’sche Linien bezog, sondern nur dem 
Farbeneindrucke nach bezeichnete, dafs also bei der 
Wiederholung der Messungen wohl nicht ganz genan die- 
selben Lichtarten in Anwendung gekommen seyn kénnen. 


Reflektirtes Sonnenlicht verglichen mit direktem Petroleumlicht. 


1 2. ae 4, 
A B 

Aeufserstes Roth 0,665 1,02 0,375 0,494 0,72 
Mittleres Roth LOD ee ae 0,436 0.492 1,73 
Roth-Orange — | 2,00 —_ 0,738 1373 
Orange 2,84 2,50 0,618 0,826 Ale 
Gelb 4,42 2,86(?) | 0,686 0,837 5,10 
Gelbgriin 4,11 4,21 0,780 1,377 _ 

Griin 5,02 4,64 1,151 aap al 7,28 
Blaugriin 6,23 5,48 — 3,974 8,24 
Griinblau — = 1,875 5,120 sad 

Cyan 5,10 ai 9507 | 6,816 | 7,37 
Cyan-Indigo a= 5,93 — 7,234 8,01 
Indigo 7,03 == 4,025 | 10,360 9,25 
Indigo-Violett — 8,52 ~ 10,184 13,28 
Violett 13,54 = 6,128 | 18,87 18,71 
Aeulseres Violett 15,87 16,50 24,00(?) | 25,62 


412 


Setze ich, besserer Uebersichtlichkeit wegen, in jeder 
Versuchsreihe das Helligkeitsverhaltnifs der griinen Strahlen 
gleich 100, so berechnen sich die tibrigen Verhialtnisse 
wie folgt: 


Reflektirtes Sonnenlicht verglichen mit direktem Petroleumlicht. 


1. De 3. 4. 
A B 

Aeufseres Roth 13 22 33 14 10 
Mittleres Roth 30 37 38 14 24 
Roth-Orange — 43 HS 21 24 
Orange 57 54 54 23 43 
Gelb 88 62 (?) COR 24 70 
Gelbgriin 82 91 68 39 — 
Griin 100 100 100 100 100 
Blaugriin 122 118 — 113 113 
Griinblau — — 163 146 — 
Cyan 102 = 218 194 101 
Cyan-Indigo Es 128 == 206 110 
Indigo EO 351 295 127 
Indigo- Violett = 184 Te 290 182 
Violett 271 _ 532 537 257 
Aeufseres Violett 316 356 — 700 (?) 352 


Die mit (?) versehenen Zahlen sind verdichtig. Bei 
der in dem 4ufsersten Spectralbezirke ist aus friiher an- 
gegebenen Griinden wahrscheinlich die Unsicherheit der 
Messung die Ursache. Die auffallend geringe Helligkeit 
des Gelb in Versuchsreihe B war von mir schon im Be- 
obachtungsheft angezeichnet worden; — ich vermuthe eine 
voriibergehende Triibung, deren Dasein mir entging, ein- 
mal weil ich vom Beobachtungszimmer aus iiberhaupt nur 
durch eine kleine Oeffnung nach der von der Sonne be- 
schienenen Wand sehen konnte, dann aber, weil ich diefs 
zur Schonung des Auges auch sorgfaltig vermied. Bis 
auf die Zahl fiir Gelb stimmen die am selben Tage: im 
Verlauf von etwa 3 Stunden gemachten Beobachtungen 
A und B so gut tiberein, als man erwarten kann. Die 
Wiederholung der andern mitgetheilten Versuchsreihen, 
-war nicht so ausfihrlich, beanspruchte kiirzere Zeit und 
lieferte Zahlen, die so gut stimmten, dafs ich ihre Mit- 
theilung fiir unnéthig erachte. Die Zahlen lehren wie ver- 


413 


schieden an den einzelnen Beobachtungstagen die relative 
Zusammensetzung der verglichenen Lichter war. Am 
2. September (Versuchsreihe 3) war das Uebergewicht der 
brechbareren und brechbarsten Strahlen im Sonnenlicht, ver- 
glichen mit deren Starke im Lampenlicht, am grd{sten; 
ganz verschieden ist die Vergleichung der Lichter am 
6. September (Versuchsreihe 4), an einem gleich hellen 
und schénen Tage, bei scheinbar gleich gut und _ hell 
brennender Lampe, ausgefallen. Alle Versuchsreihen stim- 
men darin iiberein, dem reflektirten Sonnenlichte einen gegen 
das Lampenlicht vergleichsweise sehr geringen Antheil 
der wenig brechbaren und einen sehr grofsen Antheil der 
brechbareren und brechbarsten Strahlen zuzuschreiben. 
Das an derselben Wand reflektirte Sonnenlicht verglich 
ich an anderen Tagen mit dem durch einen Stearinpapier- 
schirm gegangenen Petroleumlicht. Lieferte die Wieder- 
holung der Vergleichung fiir eine Farbe zu verschiedenen 
Zeiten betraichtlich verschiedene Werthe, so wurde diese 
Versuchsreihe verworfen, weil angenommen werden mulste, 
dafs wahrend der zu ihrer Vollendung erforderlichen Zeit 
das Helligkeitsverhaltnifs der verglichenen Lichter sich 
geindert habe. Die Abweichungen, wie sie in A und B 
sich zeigen, sind die gréfsten noch als zulassig erachteten; 
in den tibrigen hier mitgetheilten Versuchsreihen waren 
sie geringer. Zwischen der Messung fiir eine Farbe 
unter A und unter B liegt ein Zeitraum von mindestens 


2 Stunden. 


414 


Reflektirtes Sonnenlicht verglichen mit durch Stearinpapier gegangenem 


Aeufseres Roth 
Mittleres Roth 
Roth- Orange 
Orange 

Gelb 

Gelbgriin 

Grin 

Blaugriin 
Griinblau 
Cyan 
Cyan-Indigo 
Indigo 


Petroleumlicht. 
1G | Yims ectineh | 4, | 5. 
ons: | 
4,51 — — — 2,13 = 
—_ | 1,38 1,45 1,56 2,60 | 5,40 
2,03 1,67 = —_ 3,81 — 
291 2,55 |* 0,69 3,30 | 4,29 6,46 
5,10 5,21 1,36 3,12 | 10,74 8,47 
_— — — — —_— 8,45 
48 8,17 | 3,63 4,65 | 18,00 | 12,76 
— —_ — = 17,01 | 15,63 
— —_— = = 17,34 | 24,18 
21,99 | 20,74 | 8,60 18,24 | 18,62 | 35,09 
te _— = = 27,83 | 39,46 
45,30 — 24,33 _ 41,08 | 58,74 
— _ 15;T4@)| = 100 (2) | 160 (2) 


Violett 


Umgerechnet, so dafs das Verhaltnifs fir Griin jeder- 
zeit 100 ist, lautet die Tafel: 


Reflektirtes Sonnenlicht verglichen mit durch Stearinpapier gegangenem 


Aeufseres Roth 
Mittleres Roth 
Roth-Orange 
Orange 

Gelb 

Gelbgriin 
Griin 
Blaugriin 
Griinblau 
Cyan 
Cyan-Indigo 
Indigo 

Violett 


ie 


Petroleumlicht. 
: 2. 
B 
17 40 
20 — 
il 19 
64 38 
100 100 
254 237 
—_ 670 
— 2090(?) 


3. 


4. 5. 
15 = 
14 42 
21 = 
24 51 
60 66 
= 66 
100 100 
95 122 
96 190 
103 275 
155 309 
228 460 


555 (?) | 250(?) 


Die Messungen im Violett sind sehr unsicher, da das 
Lampenlicht schon sehr arm an stark brechbaren Strahlen 
ist und diese noch durch das Stearinpapier betrachtlich 


absorbirt werden. 


Die einzelnen Versuchsreihen gaben sehr verschiedenes 
Zusammensetzungsverhaltnifs; es lafst sich nur deutlich 


415 


der grofse relative Reichthum des Sonnenlichtes an stirker 
brechbaren Strahlen erkennen. 

Auch das’ vom blauen Himmel nahe am Zenith aus- 
gehende, an einem Quecksilberspiegel reflektirte Licht 
habe ich mit dem direkten Licht der Petroleumlampe ver- 
glichen, aber nur zwei Versuchsreihen waren brauchbar, 
und wenn ich eben so kritisch wie bei den andern Ver- 
gleichungen verfahren wollte, so miifste ich selbst die 
zweite der mitgetheilten verwerfen. Die Helligkeit des 
blauen Himmels ist schnellen Aenderungen unter- 
worfen, es wird selten vorkommen, dafs Messungen die 
zwei Stunden spater wiederholt werden, noch annahernd 
gleiches Helligkeits- und Farbenverhaltnifs liefern. Ich . 
stelle in der Tafel sogleich die auf Grin = 100 umge- 
rechneten Zahlen hinzu. Bei der zweiten Versuchsreihe 
(am 10. September) war, als gerade die Messung im Griin 
beendet war, und ich die in Blau begann, die Helligkeit 
sehr rasch gestiegen. Ich machte eine Pause von einer 
halben Stunde, und fand dann nahezu wieder dieselben 
Zahlen fiir das Helligkeitsverhaltnifs in Gelb und Grin, 
welshalb ich die Arbeit fortsetzte unter der Annahme, 
das urspriingliche Helligkeits- und Farbenverhiltnifs habe 
sich wieder eingestellt. 


Biaues Himmelslicht verglichen mit direktem Licht der Petroleumlampe. 


J. 2. ITF 2. 
Aeufseres Roth 0,118 0,391 | 24 11 
Mittleres Roth 0,129 — 27 _ 
Roth-Orange — 0,612 _ 17 
Orange 0,124 0,728 26 20 
Gelb 0,088 2,075 18 58 
Griin 0,482 3,582 100 100 
Cyan 0,670 5,528 139 154 
Indigo 0,618 | 10,820 128 802 
Violett 2,468 14,100 512 393 


Relativ gegen Lampenlicht sind die rothen bis gelben 
Bestandtheile des blauen Himmelslichts bedeutender als 
die des an der Mauer reflektirten Sonnenlichts, hin- 


416 


gegen die brechbarsten Bestandtheile weniger bedeutend, 
immer auf gleiche Helligkeit des Griin in beiden bezogen. 
Eine Anzahl Versuchsreihen widmete ich der Messung 
der Absorptionscoefficienten fiir die einzelnen Lichtarten 
in Bezug auf den Durchgang durch farbige Gelatine- 
oblaten. Die absorbirende Platte wurde einmal in den 
Weg der von der links stehenden Lampe kommenden 
Strahlen eingeschaltet, und das Helligkeitsverhaltnifs in 
einem Spectralbezirke gemessen. Alsdann wurde die Oblate 
vor die rechts stehende Lampe gehalten uud abermals im 
selben Spectralbezirk gemessen. Ist u der Absorptions- 
coefficient und sind / und r die gefundenen Verhiltnisse, 
so folgt aus 
Jy 


=r leicht: 


A : J : : . 
Die Bestimmung von 5", also die Vergleiche zweier 
2 


Petroleumlampen, fiigte nichts neues zu dem schon Mit- 
getheilten. Die Absorptionscoefficienten « sind sehr ver- 
schieden, einstweilen aber scheint mir die Mittheilung der 
gefundenen Zahlen von nicht gentigendem Interesse. 
Dieses wird erst rege werden, wenn ich an die Ausfth- 
rung der Versuche tiber die Vergleichung der Empfin- 
dungsstirke ungleichartiger Helligkeiten komme, zu welcher 
Untersuchung das Vorstehende wesentlich Vorbereitung 
war. 


Aschaffenburg, Herbst 1872. 


417 


Ill. Ueber den Einflufs der Anxiehung auf die 
Temperatur der Weltkérper ; 
von G. Hansemann. 


Bexanntlich nimmt im Allgemeinen, soweit die Erfahrung 
reicht, die Temperatur unserer Atmosphire mit der Héhe 
ab und die Temperatur des Erdkernes mit der Tiefe zu. 
Obgleich nun die Entfernung zwischen den 4ulsersten 
Grenzpunkten, welche bisher der Forschung zuginglich 
gewesen sind, im Verhaltnifs zu den Dimensionen unseres 
Planeten nur sehr gering ist, — sie betrigt noch keine 
zwei Meilen — so hat man sich doch, unterstiitzt durch 
andere Thatsachen und durch theoretische Betrachtungen, 
berechtigt geglaubt, aus den gemachten Beobachtungen 
zu folgern, dafs die Abnahme der Temperatur in der At- 
mosphire und die Zunahme im Innern der Erde auch 
noch iiber die Beobachtungspunkte hinaus_stattfinde. 
Beide Erscheinungen kénnen daher, wenn diese Folgerung 
als richtig vorausgesetzt und von relativ unbedeutenden 
Unregelmalsigkeiten in der Temperaturvertheilung abstrahirt 
wird, zusammengefafst werden in dem Satze: 

Die Temperaturen, welche unser Planet an verschiedenen 
Punkten besitzt, stehen in einem umgekehrten Verhidltnisse 
zu den Entfernungen dieser Punkte von seinem Gravitations- 
centrum, 

So viel ich weilfs, wurde bisher bei allen Erklarungs- 
versuchen die angefiihrte Wiarmevertheilung innerhalb der 
Atmosphire stets getrennt betrachtet von derjenigen inner- 
halb des Erdkernes. Es ist daher nicht zu verwundern, 
dafs die beiden Warmevertheilungen, trotadem sie die 
augenfdllige Analogie des Gleichgerichtetseins seigen, auf 
grundyerschiedene Ursachen zuriickgefiihrt worden sind. 
* Die Temperaturabnahme in der Atmosphire wird ge- 
wohnlich als eine Folge der combinirten Einwirkung der 
Warmestrahlung, Warmeleitung und Warmebindung dar- 


Poggendorff's Ann. Erganzungsbd. VI. _ 27 


418 : 


gestellt; waihrend man die in Rede stehende Warmever- 
theilung im Innern des Erdkernes sehr allgemein als ein 
Ueberbleibsel aus einer Zeit, in welcher die Erde eine 
weilsglithende Kugel gewesen seyn soll, mithin als einen 
Zustand noch nicht vollendeter Abkiihlung betrachtet. 


Vereinzelt sind freilich auch andere Ansichten aufge- 
taucht. So hat Volger die innere Erdwarme durch che- 
mische Processe zu erkliren versucht, und Waterston 
hat in ,On dynamical sequences in Kosmos“ aus der me- 
chanischen Warmetheorie schon im Jahre 1853 die Fol- 
gerung gezogen, dafs die Temperaturabnahme in der At- 
mosphare ein durch den Hinflufs der Anziehung der Erd- 
masse modificirter Gleichgewichtszustand sey *). Ich selbst 
habe vor einigen Jahren”) den vorhin ausgesprochenen 
Satz tiber das Verhaltnifs der Temperatur als ein allgemein, 
fiir jeden Weltkérper geltendes Gesetz aus den einfachen 
Gesetzen der Gravitation und des Zusammenstolses absolut 
elastischer Kérper abgeleitet, und zu beweisen versucht, 
dafs dieses Verhaltnifs der Temperatur in der That, wie 
es fiir die Atmosphaére schon von Waterston ausge- 
sprochen worden ist, dem durch die unmittelbare Mit- 
wirkung der Anziehung modificirten Gleichgewichtszustande 
entspreche. 


Wenn ich nun trotz der entgegenstehenden herrschen- 
den Meinung noch einmal versuche, diese Ansicht als 
eine nothwendige Folgerung der mechanischen Anschau- 
ungsweise tiber das Wesen der Warme und iiber die 
innere Beschaffenheit der Kérper darzustellen, so geschieht 
dies, weil ich daran die Mittheilung einiger experimenteller 
Beobachtungen kniipfen méchte, welche jene Ansicht zu 
bestatigen scheinen. 


1) Nachdem die vorliegende Arbeit schon lingere Zeit an Prof. Poggen- 
dorff abgegeben war, fand ich in der , Nature“ vom 22. Mai 1873 
dieselben Ansichten ausgesprochen von J. Guthrie. 


2) In ,die Atome und ihre Bewegungen“. 


419 


Was von anderer Seite als Ursache fiir eine ungleiche 
-Warmevertheilung iiberhaupt, sowohl innerhalb der Atmo- 
sphare, wie an der Oberflache und im Innern des Erd- 
kernes aufgestellt oder angenommen worden ist, lafst sich 
zuriickfiihren: entweder auf die WaArmeausstrahlung der 
Sonne, der Erde selbst und in geringem Maalfse der tibrigen 
Weltkérper, auf irgend eine Bewegung der Erde, oder 
auf chemische und physikalische Differenzen ihrer Bestand- 
theile, oder endlich auf einen noch nicht vollendeten Ab- 
kiihlungsprocefs. Da es nun die Hauptaufgabe der fol- 
genden Untersuchung seyn wird, zu zeigen, dafs das vor- 
hin ausgesprochene Gesetz allgemein und ganz unabhangig 
von diesen Ursachen giiltig ist, so erscheint es vor allen 
Dingen nothwendig, einen ideellen Weltkérper anzunehmen, 
bei dem die Mitwirkung solcher Einfliisse und Umstinde 
nicht mdglich ist. 

Um dieser Bedingung zu gentigen, miissen wir einen 
vollkommen isolirten, in absoluter Ruhe befindlichen, kugel- 
formigen und aus chemisch und pbhysikalisch gleichen 
Elementen bestehenden Weltkérper in dem Zustande des 
vollkommenen Gleichgewichtes als Objekt unserer Be- 
trachtung voraussetzen. Alsdann handelt es sich nur um 
die Entscheidung der Frage: Wie mufs dieser Zustand 
des vollkommenen Gleichgewichtes, unter dem Einflusse 
der Anziehung, beschaffen seyn? 

Die mechanische Anschauungsweise iiber das Wesen 
der Warme und iiber die innere Beschaffenheit der Kérper 
ist am vollsténdigsten entwickelt bei den Gasen, und es 
ist defshalb zweckmafsig den ideellen Weltkérper zunichst 
gasformig anzunehmen. 

Nach jener Anschauungsweise sind die in einer ma- 
teriellen Schicht enthaltenen Molekiile in einer fortwahren- 
den Bewegung begriffen, bei welcher jedes einzelne bald 
nach dieser, bald nach jener Richtung hinfliegt, je nach 
der Art der Zusammenstifse, die dasselbe mit anderen 
Molekiilen erleidet; und die Temperatur der materiellen 

27° 


420 


Schicht ist eine Function der Molektilmasse und der Ge-, 
schwindigkeiten, mit welchen sich die Molektile bewegen. 
Clausius driickt diese Function fiir die Gase durch 


die Gleichung: 


ne a 
aus '). In derselben bedeutet » die Anzahl der in irgend 


. 2 
einem Gasquantum enthaltenen Molekiile; os die auf jedes 


einzelne der m Molekiile fallende mittlere lebendige Kraft, 
also m die Masse und w die der mittleren lebendigen 
Kraft entsprechende Geschwindigkeit Eines Molekiils; so- 
dann T die absolute Temperatur des Gases und C eine 
Constante, auf welche hier nicht weiter eingegangen zu 
werden braucht. 

Die obige Gleichung behalt uneingeschrankte Giiltig- 
keit, so lange das Lufttheilchen, auf welches sich dieselbe 
bezieht, als solches in keiner Verinderung begriffen ist; 
so lange sich dasselbe mithin weder ausdehnt, noch zu- 
sammenzieht, noch in irgend einer Weise bewegt. Wird 
daher ein Lufttheilchen betrachtet, bei welchem diese Be- 
dingungen erfillt sind, so ist es, in Folge der Gleichung: 
ee = TC, 
gestattet, Alles, was sich fiir die mitilere lebendige Kraft 
der Molekile des Lufttheilchens ergiebt, ebenfalls auf die 
Wadrme desselben anzuwenden; und umgekehri Alles, was 
die Erfahrung von der Wdrme aussagi, ebenfalls auf die 
mitilere lebendige Kraft der Molekiile su beziehen; natirlich 
immer nur in Gemdfsheit der aufgestellten Gleichung, 

Ich kann jetzt zur Beantwortung der Frage zuriick- 
kehren: Wie muls der Zustand des rollicounenc Gleich- 
gewichts bei dem angenommenen ideellen Weltkérper, unter 
dem Hinflusse seiner Anziehung beschaffen seyn? 

Hierauf lafst sich sofort erwiedern, da{s in diesem Zu- 
stande die Masse und die Warme des Weltkérpers so 


1) Abhandlungen iiber die mechanische Warmetheorie. Zweite Abthei- 
lung, S. 254. 


421 
vertheilt seyn miissen, dafs durch den Einflufs der An- 
zichung keine Verdnderungen in der Vertheilung ent- 
stehen. Es mufs defshalb, wenn wir uns zwei benach- 
barte Theilchen des Weltkérpers durch eine Ebene ab- 
gegrenzt denken, wahrend jeder Zeiteinheit gleich viel 
Masse und gleich viel Warme, also auch gleich viel 
lebendige Kraft, von der einen Seite her durch diese 
Ebene gehen, wie von der anderen Seite, welches auch 
die Lage der Ebene seyn mége. Denn, sobald dies iiber- 
all geschieht, findet an keiner Stelle eine Abnahme oder 
Zanahme der vorhandenen Masse und der vorhandenen 
lebendigen Kraft der Molekiile, oder, was auf dasselbe 
hinauskommt, der vorhandenen Warme, ‘also auch keine 
Verdnderung in der Vertheilung von Masse und Warme 
mehr statt. . 
Es geniigt hier, eine Ebene!) zu betrachten, welche 
senkrecht zu der Richtung der Anziehung steht. 
Setzen wir also diesen Fall voraus. Die Punkte a 
und 9, Fig. 1, mégen zwei Molekiile und die Linie cd den 
Querschnitt der Ebene darstellen. 


Fig. 1. Die Anziehung des Weltkérpers 

Mant, ff wirke iiberall in der Richtung der 
ke es yz gezeichneten Pfeile. Das Mole- 
6 Zz kil « bewege sich in dem Augen- 

¥ . blicke unserer Betrachtung mit der 

B Geschwindigkeit u, und (# mit der 


‘ i py Geschwindigkeit w,. Die Anziehung 

i | ' if bewirkt nun, dafs die Geschwindig- 

keit, womit sich « von oben her der 

Ebene nahert, vergréfsert, und dagegen die Geschwindigkeit, 

womit sich § von unten her der Ebene nihert, verkleinert 

wird. Wir sehen also, dafs die Anziehung auf den beiden 

1) Hier und in der Folge, wo von Ebenen die Rede ist, welche senk- 

recht zur Anziehungsrichtung stehen, mufs man sich die Ebene im 

Verhiltnifs zu den Dimensionen des Weltkérpers und namentlich 

im Verhiltnifs zu ihrer Entfernung von seinem Massencentrum ver- 

schwindend klein denken, weil nur so von senkrecht zur Anzichungs- 
richtung stehenden Lbenen die Rede seyn kann, 


499 


Seiten der Ebene in ganz verschiedener Weise die Bewe- 
gungen der Atome in Bezsug auf die Ebene beeinflu(st. 


Bei # und ebenso bei allen anderen Molekiilen, welche — 


sich von der dem Massencentrum des Weltkérpers zu- 
nichst gelegenen Seite B her in irgend einem Momente 
der Ebene nihern, wird die Annaherung erschwert, weil 
die Annaherungsgeschwindigkeiten, d. h. die senkrecht 
zur Ebene gerichteten Bewegungscomponenten verkleinert 
werden. Es bedarf daher nur gewisser, allerdings sehr 
kleiner Annaherungsgeschwindigkeiten der Molekiile, damit 
bei denselben das Erreichen der Ebene durch den Einflufs 
der Anziehung ganz verhindert wird, ohne dafs_ hierbei 
Verainderungen der Bewegungsrichtungen durch Zusammen- 
stéfse mitzuwirken brauchen. Bei @ und allen anderen 
Molekiilen, die sich dagegen von der, weiter vom Massen- 
centrum des Weltkérpers entfernt gelegenen Seite A her 
gegen die Ebene bewegen, werden die Annaherungsge- 
schwindigkeiten durch die Anziehung vergré/sert. _ Es 
kénnen defshalb auch noch Molekiile die Ebene erreichen, 
welche sich zuerst von derselben entfernten, ohne dafs es 
auch hier der Mitwirkung von Zusammenstifsen bediirfte. 
Die Wahrscheinlichkeit, dafs irgend eines der Molekiile 
der unmittelbar iéiber der Ebene, also auf der Seite A ge- 
legenen materiellen Schicht, wa&hrend der Zeiteinheit die 
Ebene iiberschreite, ist mithin in Folge der Anziehung 
gréfser, als die entsprechende Wahrscheinlichkeit fiir die 
Molekiile der unterhalb, also auf der Seite B befindlichen 
Schicht. Wenn daher, wie es der Gleichgewichtszustand 
verlangt, wahrend jeder Zeiteinheit, bei gleich viel leben- 
diger Kraft, auch gleich viel Masse von beiden Seiten her 
durch die Ebene gehen soll, so mufs die Differenz in der 
Wahrscheinlichkeit, welche das Durchgehen der Masse 
jedes einzelnen Molekiils in der Richtung von A nach B bin 
begiinstigt, in irgend einer Weise ausgeglichen seyn, und dies 
kann offenbar dadurch geschehen, dafs sich in gleich grofsen 
Raumen auf der Seite B mehr Molekiile bewegen, als auf 


423 


der Seite A, dafs also die Dichtigkeit unterhalb der Ebene 
gréfser ist, als oberhalb derselben. 

Untersuchen wir jetzt, wie das Verhiltnifs der mitt- 
leren lebendigen Krafte der Molekiile auf den beiden 
Seiten der Ebene seyn muls, damit trotz der Einwirkung 
der Anziehung, wahrend jeder Zeiteinheit, bei gleich viel 
Masse, auch gleich viel lebendige Kraft von beiden Seiten 
her durch die Ebene strémt. 

Betrachten wir wieder das Molekiil a, Fig. 1. Irgend 
eine Bewegung, welche dasselbe in der kleinen Entfer- 
nung e, von der Ebene cd besafs, sey durch den Zusamen- 
stofs mit einem anderen Molekiile in die der Gréfse und 
Richtung nach durch die Linie u, dargestellte Geschwin- 
digkeit verwandelt worden, und es bewege sich jetzt bis 
zu der sehr nahe befindlichen Ebene, ohne aufs Neue mit 
einem anderen Molekiile zusammen zu prallen. Die leben- 
dige Kraft mer, die dasselbe unmittelbar nach dem statt- 
gefundenen Stofse, also in der Entfernung e, von der 
Ebene besafs, mufs dann bis zur Ebene, weil es sich bis 
dahin um die Strecke e, dem Schwerpunkte des Welt- 
kérpers nihert, um die kleine Grélse mg e, zunehmen, 
wenn g das Maafs der Beschleunigung fiir den Ort be- 
deutet, wo sich die Ebene befindet. Gerade entgegen- 
gesetzt verhilt sich die Bewegung des Molekiiles 2; denn 
wihrend sich dieses unter sonst analogen Verhiltnissen 
bis zur Ebene hin bewegt, entfernt sich dasselbe von dem 
Schwerpunkte des Weltkérpers um die Strecke e,; es 
mufs mithin einen Verlust an lebendiger Kraft erleiden, 
welcher mg e, betragt. 

Aus der unmittelbar tiber der Ebene, also auf der 
Seite A gelegenen Luftschicht, werden in jedem Augen- 
blicke viele Molekiile in &ahnlicher Weise wie « nach der 
Ebene hin ausgestofsen; verschieden sind nur die Ge- 
schwindigkeiten und die Richtungen, welche sie dabei er- 
halten, sowie die Entfernungen der Molekiile von der 
Ebene in dem Momente, wo die Ausstofsung stattfindet. 


494 


Nehmen wir daher an, wahrend der Zeiteinheit wiirden 
von A her, aus den sehr kleinen Entfernungen von der 


Ebene: 


C15 Cay 2+ + Cry 
n Molekiile mit den lebendigen Kraften: 


mur, Mu MU" » 


Br eg goat ogee 


gegen die Ebene gestofsen, so werden diese Molekiile, 
unter den vorhin bei 2 angenommenen Verhiltnissen, die 
Ebene iiberschreiten mit den durch die Anziehung ver- 
grofserten lebendigen Kraften: 


muy 


2 
—  +mger, ay MG ex aie 


MU?» 


Hig te 
und wir kénnen daher sagen, dafs zusammen die leben- 
dige Kraft: 


+ mg @,;5 


(CH tm98) 


wihrend der Zeiteinheit in der Richtung von A nach B 


mu? 


durch die Ebene geht, wenn die mittlere lebendige 


Kraft der n Molekiile und « ebenfalls einen Mittelwerth der 
verschiedenen kleinen Entfernungen es, €,, - - e, bedeutet. 

Ist Gleichgewicht vorhanden, so iiberschreiten eben- 
falls » Molekiile in der entgegengesetzten Richtung wahrend 
der Zeiteinheit die Ebene. Da aber die lebendigen Krafte 
der Molekile, welche dies thun, unmittelbar vorher, wie 
ich soeben bei dem Molekiile @ gezeigt habe, durch den 
Hinflufs der Anziehung verkleinert werden, so miissen wir 
ihre Summe durch 


2 
darstellen, wenn oe ~ und «, mittlere Werthe derselben 
Art, wie vorhin bezeichnen. 


Nun darf bei vorhandenem Gleichgewichte keine Wirme- 
strémung stattfinden, es darf deshalb wihrend der Zeit- 
einheit von der einen Seite nicht mehr lebendige Kraft 


425 
durch die Ebene gehen, wie von der andern Seite, folg- 
lich mufs: 
mu? 
n (“> +mge)=n( 
also auch: 


mu, 


— mg); 


mu? mu, 
2 is 2 


2 
seyn. a ist aber die mittlere lebendige Kraft, mit wel- 


cher die Molekiile aus der unmittelbar iiber der Ebene 
gelegenen Luftschicht ausgestofsen werden; es ist also 
auch die mittlere lebendige Kraft, welche die Molekiile 
dieser Luftschicht iiberhaupt besitzen; und ebenso stellt 


aes - die mittlere lebendige Kraft der Molekiile der un- 


mittelbar unter der Ebene befindlichen Luftschicht dar. 
Aus der obigen Gleichung folgt daher, dafs im Zustande 
des vollkommenen Gleichgewichtes die mittlere lebendige 
Kraft der Molekiile, folglich auch die Temperatur des 
Gases, oberhalb der Ebene kleiner seyn muls, als unterhalb. 

Denken wir uns jetzt, senkrecht zu der durch die 
Pfeile Fig. 2 angedeuteten Anziehungsrichtung, die sehr 
nahe zusammenliegenden Ebenen a, 
6, y, 0, u. 8. f., von denen jede fol- 
gende sich etwas weiter entfernt 


5s ee y vou dem Gravitationscentrum des 
e€ a = ° 
> ideellen Weltkorpers befinde, wie 
Sateen . . . 
@ a “© die vorhergehende, so ergiebt sich 


\ leicht aus dem Gesagten, dafs die 

! ' ' { Temperatur bei 6b kleiner ist als 

bei aa, bei cc kleiner als bei bb, 

bei dd kleiner als bei cc, u. s. f.; dals sie also bet dem 

ideellen Weltkorper, im Zustande des vollkommenen Gleich- 

gewichtes, in einem umgekehrten Verhaltnisse zu der Ent- 
fernung von seinem Gravitationscentrum steht. 

Die bisherigen Betrachtungen bezogen sich nur auf 

den gasférmigen Aggregatzustand. Wenn aber die me- 

chanische Anschauungsweise, deren Richtigkeit durch das 


aoe 
426 


gesammte Verhalten der Gase so sehr bestatigt wird, 
gleichfalls bei der Betrachtung der fliissigen und festen 
Korper zu Grunde gelegt wird, wie es schon ziemlich all- 
gemein geschieht und wie es auch namentlich Clausius 
thut, so darf der soeben ausgesprochene Satz auch auf 
diese ausgedehnt werden; denn seme Giltigkeit hangt nur 
yon der Voraussetzung fortwahrender Orts-Bewegungen 
der materiellen Theilchen der Kérper ab. 

Es kénnte nun die Frage aufgeworfen werden, ob die 
Anzichung auch geniige, um die relativ grofsen Temperatur- 
differenzen zu erkléren, welche die Erfahrung auf dem 
von uns bewohnten Planeten, in verschiedenen Entfer- 
nungen von seinem Schwerpunkte, nachweist. Diese Frage 
kann nur durch eine Berechnung entschieden werden, bei 
welcher die aufgestellte Theorie zu Grunde gelegt wird. 

Bei den festen und fliissigen Theilen der Erde fehlen 
fir eine derartige Berechnung die nothwendigsten Anhalts- 
punkte; vor Allem fehlt dafiir die Kenntnifs des Verhalt- 
nisses, welches zwischen dem materiell ausgefillten Raume 
und dem freien Bewegungsraume besteht. Bei der At- 
mosphére kann man dagegen die einfache Voraussetzung 
machen, dafs der Raum, welchen ihre materiellen Theil- 
chen ausfillen, im Vergleich zu dem freien Bewegungs- 
raume verschwindend klein sey und alsdann gelangt man 
zu dem Resultate, dafs die Temperaturdifferenz der Luft 
in zwei Hodhen, h, und h,, der lebendigen Kraft ent- 
sprechen mulfs, welche bei dem freien Falle der Luft von 
der Héhe h, bis zur Hoéhe h, entstehen wiirde. Diese 
lebendige Kraft betragt, in Arbeitseinheiten ausgedriickt, 
(h,—h,) Meterkilogramme fiir jedes Kilogramm Luft, 


was einer Temperaturdifferenz von (hk, —h,) 4 Graden des 
Cc 


Celsius’schen Thermometers entspricht, wenn A das 
Warmedquivalent der Arbeitseinheit und ec die specifische 
Wirme des Gases bei constantem Volumen bezeichnen. 

Sind daher die den Héhen h, und h, entsprechenden 
absoluten Temperaturen T, und Ty, so ist: 


497 
A 
vie .*: T, aes oe (he zie h,). (D) 
Fiir hy — hy = 100 Meter; A= 55, °Cels. und c=0,16847, 


der specifischen Warme unserer Atmosphire bei constantem 
Volumen, folgt: 

Tip VC. 
als Abnahme der Temperatur der Atmosphare bei einer 
Erhebung von 100 Metern. 

Wir dirfen natiirlich nicht erwarten, dafs dieses Re- 
sultat mit der Erfahrung iibereinstimme, da bei der Be- 
rechnung desselben alle neben der Anziehung noch mit- 
wirkenden Ursachen aufser Acht geblieben sind. 

Da aber die erhaltene Temperaturabnahme von 1,4°C. 
auf 100 Meter gréfser ist, und zwar wesentlich gré{ser 
als diejenige, welche die Erfahrung nachweist, so wiirde 
— wenn die hier entwickelten Ansichten sich als richtig 
erweisen — die neue Frage entstehen: Welches sind die 
Ursachen, dafs diese Temperaturabnahme in der Wirklich- 
keit nicht so grofs ist, als sie im vollstindigen Gleich- 
gewichtszustande, unter dem alleinigen Kinflusse der Gra- 
vitation, seyn miilste? 

Ich werde bei einer anderen Gelegenheit auf diese 
Frage zuriickkommen; jetzt will ich nur noch eine aus 
der Gleichung (1) sich ergebende Folgerung hervorheben 
und daran die Mittheilung einiger Versuche kniipfen, welche 
ich zur Priifung dieser Folgerung angestellt habe. 

Bei einer geschlossenen Luftsiule, deren Hohe h seyn 
modge, wird im Allgemeinen eine Temperaturdifferenz t, 
zwischen dem tiefsten und héchsten Punkte derselben be- 
stehen. Eine Ursache dieser Differenz ist, den voran- 
gegangenen Betrachtungen gemiafs, in der Mitwirkung der 

-Anziehung enthalten. Angenommen, der ausschlie/slich 
auf dieser Ursache beruhende Antheil an der Temperatur- 
‘differenz t, wire gleich ¢, und der Antheil aller tibrigen 
Ursachen gleich ¢,, so dafs 

i =t+t, 


428 : 
seyn miifste. Anstatt f, kann alsdann, der Gleichung (1) 


A 
m Folge, gesetzt werden h, so dafs 


pak Beye! 


Cy 
wird. Nehmen wir nun eine zweite, ebenfalls geschlossene 
Luftsiule von anderer Beschaffenheit, aber derselben Hohe 
h/an, so gilt fiir diese, der letzten Gleichung entsprechend, 
die Beziehung: 


4 
tp = —h+t., 


wenn wir voraussetzen, dafs die Ursachen, welche bei der 
ersten Luftsiule die Temperaturdifferenz t, bewirken, bei 
der zweiten ganz denselben Kinflufs ausiiben. Unter dieser 
Voraussetsung wird, wenn die beiden Luftsiulen oben 
gleiche Temperaturen besitzen, unten die ausschliefslich 
durch die Mitwirkung der Anziehung verursachte Temperatur- 
differenz : 
t— t= Ah(= —— = aD 

vorhanden seyn miissen. 

Wenn man bedenkt, wie schwierig es ist bei zwei 
einigermaafsen hohen Luftséulen die Aufseren Einfliisse 
ganz gleich zu erhalten; wenn man ferner bedenkt, dafs 
selbst ganz gleiche aufsere Umstainde auf Luftsiulen von 
verschiedener Beschaffenheit doch ungleich einwirken, dals 
also hierbei die oben gemachte, der Gleichung (II) zu 
Grunde liegende Voraussetzung tiberhaupt kaum erfiillt 
seyn kann, so wird man zugeben, dals es unméglich ist, 
durch Beobachtung die Richtigkeit der obigen Gleichung 
bis auf die Gré/se der Temperaturdifferenz bestatigt zu 
finden. Eher méglich dagegen erschien es mir, experi- 
mentell nur nachzuweisen, dals iéberhaupt eine der obigen 
Gleichung entsprechende Temperaturdifferenz bei zwei ver- 
schiedenartigen Luftsiulen besteht. Ich stellte daher zu 
diesem Zwecke die folgenden Versuche an. 


429 


Der Apparat, dessen ich mich 
bediente, ist in seinen Haupttheilen 
in Fig. 3 dargestellt. 

In einem hélzernen, an seinen 
Aufsenwinden mit  verzinntem 
Eisenblech beschlagenen Kasten 
A A, befinden sich 2 Messingrohre, 
B und B, von 1,90 Meter Lange 
und 0,030 Meter Durchmesser, 
welche unten mit Hahnen ver- 
sehen sind. 0,10 Meter tiber dem 
Hahne hat jede der beiden Rohren 
eine Oeffnung, welche durch eine 
luftdichte Thermosiiule C geschlos- 
sen ist, so dafs die in den Réhren 
befindlichen Gase die Léthflichen 
der Thermosiule bertihren, ohne 
von einem Rohre in das andere 
iiberstr6men zu kénnen. Mit den 
Messingréhren B und B, stehen 
oben, bei o und o,, Gummi- 
schlinche D und D, in Verbin- 
dung, welche aufserhalb des 
Kastens spiralférmig numeinander 
gewunden sind. Diese oben mit 
Stopfen verschliefsbaren Gummi- 
schl4uche kénnen mit Hiilfe eines 
iiber eine Rolle R gefiihrten Seiles 
in die Héhe gezogen und nieder- 
gelassen werden. Die Hohe des 
héchsten Punktes, h, der Gummi- 
schlauche tiber der Stelle, wo sie 
aus dem Kasten AA, kommen, 
betragt 8,20 Meter. 

Bei den Versuchen I bis V 
stand der mit Watte ausgefiillte 
und geschlossene Kasten AA, an 


430 


der Wand eines Zimmers unter einem Fenster, durch 
welches die Schlauche ins Freie geleitet waren, so dals 
diese sich ganz im Freien befanden. Die Rolle R war 
oberhalb des Fensters am Dache des Hauses_befestigt. 
Die Drahte der Thermosiule standen mit einem im Neben- 
zimmer aufgestellten Spiegel-Galvanometer in Verbindung 
dessen in einer Entfernung von 0,90 Meter von dem Dreh- 
punkte der Galvanometernadel | befindliche Skala, bei 
0,46 Meter Linge, in 720 Theile eingetheilt ist. Die 
Zaihlung der Theilstriche geschieht von dem in der Mitte 
der Skala befindlichen Nullpunkte aus nach beiden Seiten 
hin, und bei den Messungen ist diejenige Seite, nach 
welcher die Ablenkung stattfand, wenn die mit dem Rohre 
B, in Verbindung stehende Léthflache der Thermosaule 
die kaltere war, als die negative Seite betrachtet worden. 

Versuch I. Beide Réhren und die zugehdrigen 
Schlauche waren mit atmospharischer Luft gefiillt. . Die 
Schlauche waren abwechselnd wahrend 10 Minuten herab- 
gelassen und wihrend 10 Minuten ganz heraufgezogen, 
so dafs die Héhe der geschlossenen Luftsaulen tiber der 
Thermosinle wahrend des einen Zeitraumes 1,90 Meter 
und wihrend des andern 10,10 Meter betrug. 

Alle 5 Minuten wurde die Ablenkung der Galvano- 
meternadel gemessen und zwar immer unmittelbar vor 
emer Verainderung in der Lage der Schlaéuche und 5 Min. 
_ nach der Verinderung. Die Verainderung selbst nahm 
héchstens } Minute Zeit in Anspruch. 


431 


Der Versuch, dessen Resultate in der folgenden Ta- 
belle verzeichnet sind, wurde wahrend eines sehr  stiir- 
mischen Wetters angestellt. Regen und Sonnenschein 
wechselten oft innerhalb weniger Minuten, so dafs dic 
aufsen befindlichen Schlauche grofsen Temperaturverin- 


derungen unterworfen waren. 


g Se Cee rae ere 2 1288 
= “as =o ES s 5 8 = 58-5 
F-~ ) ao) =) 3 2 13 ) go Ss beclat) 
Su aes eit 2.5 eS ea | eo = 
3 os spe, (os SA'S So:8 LOS oe seth Oem re 
mote aes | ee E Aer fae ee aio 
SES Sieg een Ee em Sige eOes 
a os & Zee ses | os S | 4 o Hs 
festa Bag ei ve Bea fe ye pe 
aiee =3 sie bee a oe 33 Sis 
1,90M. | +35,0 0,00 1,90, | +465 | 0,00 
10,10 ,, + 40,0 + 5,50 10;1:0, + 39,5 |; —1,75 
156, | + 34,0 0,00 1,90 ,, + 36,0 | 0,00 
10,10 , + 34,5 Ss. 10,10 ,, + 37,0 — 0,25 
yb jae + 41,5 0,00 O05. + 38,3 0,00 
My! 440 f. 41,75 OAD A BO ee 
190 + 37,0 0,00 1:90, + 33,5 0,00 
10,10 , + 36,0 — 8,50 LO; 10, + 30,5 — 3,50 
TOO = WPA), 0,00 1-905, + 34,5 0,00 
LOaOrs + 58,0 + 3,50 Mittlere Ablenkung fiir 

OL yA, 0,00 die gréfste Hohe der 
BOA | ait 50,0 + 3,50 Luftsiulen , diejenige 

1,90 | + 48,0 0,00 fiir die kleinste auf 
10,10, | + 47,5 + 0,25 Null’ reducirt 2... % |) a 0,00 


1) Bei der Reduction ist die Ablenkung fiir die Héhe 10,10 Meter der 
Luftsiulen jedesmal vermindert um den mittleren Betrag der vor- 
und nachher gefundenen Ablenkungen fiir die Hohe 1,90 Meter. 


Versuch IL. 


432 


ins! 


Derselbe bestand in einer Wiederholung 


des vorherigen an einem Tage, an welchem der Himmel 
fortwaihrend gleichmilsig bedeckt blieb, der Wind schwach 
war und kein Regen fiel, so dafs die Schlauche keinen 
bedeutenden Temperaturschwankungen ausgesetzt wurden. 


Die 
is 20 Oe 
=e ) 18 § es og 3 
2. s aSe 8532 
ere 33 50 rE s “. 2 
Bee “ea a eS 
Sas | ee 1 a Se 
Sa | 324 | 82h 
S) 28 | Q'S "e-8 
ss = jn ose eis 
190M. | + 26,0 0,00 
10,10. dN 3-97.60) | 40,50 
£90. 870: | 61.0.0 
TON0 5 1 270) |) ae 1:00 
190, | +250} 0,00 
10,1075 1 395.0 1 =3'1,00 
£909 6 5210: ton 0,00 
HOMO go OES ck 19) 
1,90 , | + 80,5 0,00 
1O10y6. oe 280 | | 0.95 
1,90, | +29,0 0,00 
10,10, |. 4- 81,0) 1,25 
1,90, | +80,5 0,00 
10105) ONIN 1 095 


> Messungen ergaben folgende Resultate: 


& Be 2e3c 
=) ss SS 8-5 
‘a H a ‘a s 8 iS — z 
So: Bos e345 
35] ao} 3 aes Om 
eee | “e8 | eee 
aE oe 2 stele eo 
ies o,3 ee hae 
Ss |g" |ebae 
190M. +280 0,00 
10,10 , ++ 30,0 + 1,00 
1:90 Do eae 0,00 
TOZTOSs + 30,5 + 2,00 
1,90 , 27,0 0,00 
10,10 ,, + 27,5 =O; 10 
LESION + 29,5 0,00 


| 


Mittlere Ablenkung fiir 
die gréfste Hoéhe der 
Luftséiulen, diejenige 
fiir die kleinste auf 
Null reducirt 


+ 0,175 


433 


Versuch UI- Himmel fortwihrend bewélkt; starker 
Wind, aber kein Regen. Das Rohr B, und der dazu ge- 
hérige Schlauch waren jetzt mit Wasserstoffgas gefiillt, 
das andere Rohr und der daran befestigte Schlauch da- 
gegen mit atmosphiarischer- Luft. Die beiden Schlauche 
wurden in einer Hoéhe von 5 Metern tiber der Thermo- 
sdule so befestigt, dafs nur der dartiber befindliche Theil 
von 5,10 Metern herabgelassen werden konnte. 


3 &D o,2 5 ap 12 
= | ea s28t = en e223 
7S 2 a4 12 2 eS 3 © 4 oO aS 
S52 | 23 |een2 | Zee | 228 laste 
ef. ores | ae een) Cee eh eat oe 
ee = eieras| agio T * Rape) ees Bie ts # 
BSH | Sse | mss see Be | ems 
ses 238 og HF SAG e338 | Boe Ss 
hats, 2 ak an ore 2 ah ee an 
E ee ae | 2 [S883 
ss a <4 9 * ss = <q oo % 
5,00M. | + 18,0 0,00 5,00 M + 34,0 0,00 
10,10 ,, +145 | —5,00 10,10 , SrueosD (5,15 
5,00, | + 21,0 { 0,00 5,00 . + 36,5 0,00 
10,00 , +165 —85,75 LOO. + 36,0 — 2,50 
5,000, } -- 23,0 0,00 5,00 , + 40,5 0,00 
ELON. + 22,5 — 4,75 10,10 ,, + 33,0 — 6,75 
00 n. + 31,0 | 0,00 BOO a, + 39,0 0,00 
LOO); + 27,0 — 4,75 
5,00* . + 32,5 0,00 
LOO +25,0 , — 7,50 Mittlere Ablenkung fiir 
5,00, +- 39,5 | 0,00 ~} die gréfste Hohe der | 
LO; LOm, + 29,5 — 4,50 Luftsaulen, diejenige 
5,00 5 + 35.5 0,00 fiir die kleinste auf 
10,10 + 28,0 Sri, Wull weducirt 3. — 5,40 
28 


Poggendorff’s Ann. Erganzungsbd. VI. 


434 


Versuch IV. Fortsetzung des vorigen, nur wurden 
jetzt die Schlauche jedesmal ganz herabgelassen. 


z 2 [ead] 8 Bol obae Se 
Raion g3 SS .8-3 A Ms a8 5.83 
Sel Soe Ps eae 258) 838 | S524 
Bos | 22h Sse iD FS = 2 oo Stet @ 
PSPS Hoy RaLb Wis hag Ea] aioe = re os apo td 7 
we E eB el eo ae “ie Bo et cs 
oi [Qos Qh 5 ses oso Bohit 
2 a | Qo S24 S. 2 a 228 BESS 
= gs Sea S z Be aa 
| 2 x 2 

190M. | +56,5 | 0,00 190M. | +50,0 0,00 
10,10 ,, | + 33,0 | — 22,00 10,10 , =D G0) |) ees 
1,90, | + 53,5 | 0,00 1,90. ,, + 46,5 0,00 
10,10 , + 30,0 | — 22,00 LOMOR + 27,5 | —21,75 
190, + 50,5 | 0,00 905; -+ 52,0 0,00 
TO1085 | 26,0 | — 23,25 10,10 , +285 | — 19,75 
1,90 ,-. | —+48,0 0,00 POOR: + 44,5 0,00 
10,10, | + 26,5 | — 19,75 

19055, | 44,5 | 0,00 
10,10, | + 30,5 | — 17,00 Mittlere Ablenkung fir 

1,90 ,, + 00,5" | 0,00 die gréfste Hohe der 
10,10, | + 28,0 | — 19,25 Luftsiulen, diejenige 

1,90, + 44,0 0,00 fiir die kleinste auf 
10,10 , | + 26,5 | — 20,50 Null. reducirt . . . |: — 20565 


' Se 


435 


Versuch V. Fortsetzung des vorigen. Das Seil, mit 
welchem die Schliuche heraufgezogen und herabgelassen 
wurden, war aber hierbei in einer Héhe von 6,30 Metern 
itiber der Thermosaule an die Schliuche befestigt, so dafs 
bei aufgezogenen Schliuchen die Héhe der Luftsdulen 
iiber der Thermosiaule 6,30 Meter und bei herabgelassenen 
1,90 Meter betrug. 


8 a0 as. 8 an ee 

got Be: agg ae ty pats 

2. @ea by 23 2 43a |» 2B 

E52 so9 | fous S52 239 | Boug 

zo a Akar a .2 Bg ‘h saw s°.2 

HI ° Bio 4 i) ‘=| anio TU 

HE tees Sous we Sg St oe amas 

S23 | os8 | 2088 ees | es8 | Eoee 

ey ees 5 das oG rae ws & Oe es 

o i= shes = o 2 ‘4 o i= waitep = © 2 % 

S =3 Bae 3 5 Bio'g B 

= i <q 3 § ra 3 4.5 ¢ 
| 

190M. + 44,0 0,00 | 190M. +495 0,00 

6,30, | +30,5 | — 15,25 6,30 | + 39,5 | — 10,25 

1,90., | -+ 47,5 0,00 1,90, | + 50,0 0,00 

6,30 , + 31,5 | — 15,50 

190” | + 46,5 0,00 | 

6,30, | + 35,5 | —10,50 | Mittlere Ablenkung fiir | 

Orcs + 45,5 0,00 die grofste Hohe der | 

6,30 , | + 32,0 | —14,00 ! Luftsaiulen, diejenige | 

IGE + 46,5 0,00 fiir die kleinste auf | 

6,30", + 32,5 | — 15,50 Null reducirtt . . . | —13,50 


23* 


436 


Versuch VI. Bei diesem Versuche war das Rohr B, 
und der dazu gehérige Schlauch, wie bei dem vorigen, 
mit Wasserstoff, das Rohr B und der damit zusammen- 
hangende Schlauch mit atmospharischer Luft gefillt. Der 
Holzkasten AA, lag auf dem Fufsboden, und die tber- 
einander gewundenen Schlauche wurden innerhalb des ge- 
schlossenen Zimmers abwechselnd bis an die Decke des- 
selben heraufgezogen und wieder herabgelassen, so dafs 
die Luftsiulen tiber der Thermosiaule abwechselnd 3,80 Meter 
und 0,00 Meter hoch waren. Zehn Minuten nach jeder Ver- 
inderung i in der Lage der Schlauche wurde die Ablenkung am 
Galvanometer und die Temperatur des Zimmers gemessen ; 
letzteres an einem Thermometer, welches an dem oberen 
Theile der Schlauche befestigt war, so dafs dasselbe die 
Zimmertemperatur in emer Héhe von 3 Metern ergab, 
wenn die Schlauche aufgezogen, und diejenige am Fufs- 
boden, wenn die Schlauche herabgelassen waren. Das 
Resultat der Messungen ist in der folgenden Zusammen- 
stellung enthalten: 


{ 


Hohe d. Luft- | Ablenkung fiir die Zimmer- 
saulen gréfste Hohe, die- Temperatur 
iiber der eeerne jenige fir d. kleinste} ~~~ Ca 
Thermosiule auf Null reducirt unten oben 
0,00 M. + 43 0,0 17,3 
3,80 » + 38 | aoe a Wee 
0,00 , Siu 0,0 ye 
3,80 , + 36 — 4,0 18,0 
0,00 , +41 0,0 17,4 
3,80 ,, aon — 5,5 18,0 
0,00 , + 44 0,0 17,0 
3,80, | +38 — 175 pe ks 
0,00 ,, + 47 0,0 [p= 1G29 
3,80 , + 40 —6;5 18,3 
0,00 , + 46 0,0 17,0 
3,80 , + 41 —5,0 | 18,8 
0,00 , + 46 0,0 17,1 
3,80 ,, + 37 — 8,0 18,7 
0,00 ,, + 44 0,0 Nan) Bs) 
SSO yi | +41 — 3,5 | 18,4 
0,00 , +45 | 0,0 17,0 
3,80 , | + 45 | 7350) 18,3 
0,00 , | + 51 0,0 LUOS| 
3,80 , +41 | — 8,5 | | 18,4 
O00R ous + 48 0,0 17,0 
Im Mittel: SS ab Taye 18,3° 
| fiir die Hohe Celsius 
3,80 Meter der Luft- 


saulen 


437 


Versuch VII. Fiillung der Réhren und Schlauche, 
sowie Lage des Kastens AA, wie bei VI. Die Schlauche 
wurden aber nicht aufgezogen und niedergelassen, sondern 
sie blieben schneckenférmig zusammengerollt auf dem 
Boden liegen, von einem Brette bedeckt, welches abwech- 
selnd wihrend fiinf Minuten mit eimem Gewichte von 
100 Kilogramm belastet und wahrend fiinf Minuten nicht 
belastet war, so dafs die in den Schlauchen enthaltenen 
Gase abwechselnd fiinf Minuten lang unter einem starkeren 
und fiinf Minuten lang unter einem schwicheren Drucke 
standen. Unmittelbar vor einer jeden Veranderung des 
Druckes wurde die Ablenkung am Galvanometer beob- 
achtet. 


Ablenkung fiir den 
3 “ grofseren Druck, 
Lie, penlanenie Ablenkung | diejenige fiir den 
pera: kleineren auf Null 
reducirt 
nicht belastet + 51 | 0,0 
belastet + 51 — 1,0 
nicht belastet + 53 0,0 
belastet + 53 0,0 
nicht belastet {| +53 0,0 
belastet + 54 + 1,0 
nicht belastet + 53 0,0 
belastet + 56 + 1,5 
nicht belastet -++ 56 0,0 
belastet + 54 — 0,5 
nicht belastet + 53 0,0 
belastet + 54 0,0 
nicht belastet | + 55 | 0,0 
belastet + 53 Sah, 
nicht belastet | + 54 0,0 
belastet +54 | + 1,0 
nicht belastet + 52 | 0,0 
belastet +53 | 0,0 
nicht belastet +54 | 0,0 
belastet + 52 — 0,5 
nicht belastet + 51 0,0 
| 
Mittlere Ablenkung fiir d. gréfseren | 
Druck, diejenige fiir den kleineren | 
auf Null reducitt. . . . . «| 0,0 


438 


Betrachten wir nun zunachst die Versuche III, IV 
und V, bei welchen der eine Schlauch mit Wasserstoff 
und der andere mit atmospharischer Luft gefiillt war. 

Bei allen drei Versuchen ergaben sich Temperatur- 
differenzen fiir die gréfste Héhe der Luftsiulen, welche 
der Gleichung (II) zu entsprechen, also von dem Kin- 
flusse der Anziehung herzuriihren scheinen. Die Diffe- 
renzen sind aber so gering, dafs es wohl einer sorgfaltigen 
Erwagung aller tibrigen Umstinde bedarf, welche még- 
licherweise bei der Entstehung derselben haben mitwirken 
kénnen. 

Durch welche andere Ursachen konnten nun denk- 
barerweise die Differenzen entstehen? 

Erstens dadurch, dals bei dem MHeraufziehen der 
Schlauche das Verhaltnifs der ungleichen aufseren Um- 
stinde, welche bewirkt haben, dafs bei jeder einzelnen 
Messung ein positiver Ausschlag der Galvanometernadel 
stattfand, verindert wurde. Eine derartige Verinderung 
hatte aber ebensowohl hervortreten miissen, als beide 
Schlauche nur mit atmosphiarischer Luft gefillt waren; 
die Versuche I und II, bei welchen dies der Fall war, 
hatten demnach eine mittlere negative Ablenkung von 
einiger Bedeutung fiir die gréfste Hohe der Luftsiulen 
ergeben miissen. In der That zeigten sie aber nur eine 
aufserst geringe mittlere Ablenkung und zwar eine positive. 
Die negativen Ablenkungen, welche sich bei den Versuchen 
III, IV und V ergaben, kénnen daher nicht auf solche 
Verinderungen der dufseren Umstinde zuriickgefiihrt 
werden. 

Zweitens konnten die negativen Ablenkungen ent- 
standen seyn durch Druckverinderungen, welche ohne 
Zweifel bei dem MHeraufziehen und Herablassen der 
Schlauche stattfanden; Druckveranderungen, die bei gleichen 
Gasen zwar gleiche, bei ungleichen dagegen ungleiche 
Temperaturveranderungen an den Léthflachen der Thermo- 
séule hervorrufen mufsten. Es darf aber wohl angenommen 
werden, dafs die Differenzen, welche in dieser Weise ent- 


439 


standen, nur wenige Augenblicke bestehen blieben. Der 
Versuch VII beweist die Richtigkeit dieser Annahme, denn 
die Druckainderungen, welche dabei stattfanden, waren 
jedenfalls viel gréfser, als die durch das Heraufziehen 
und Herablassen der Schlauche bewirkten, und trotzdem 
ergab sich fiir die fiinf Minuten nach jeder Verainderung 
vorgenommenen Messungen im Durchschnitte keine Ab- 
lenkung der Galvanometernadel. 

Drittens endlich konnten die Temperaturdifferenzen, 
welche sich bei den Versuchen III, IV und V fir die 
gréf{ste Héhe der beiden Luftsiulen ergaben, dadurch ent- 
standen seyn, dafs die Schlauche bei dem Heraufziehen 
in kaltere Luftschichten kamen, und dafs alsdann die da- 
durch entstehenden Verinderungen, in Folge der gré{seren 
Warmeleitungsfahigkeit oder in Folge der gréfseren Beweg- 
lichkeit des Wasserstoffgases , auf die Seite der Thermo- 
siule, welche mit diesem Gase in Berihrung stand, am 
stirksten einwirkten. Es ist gar keine Frage, dafs dieser 
Umstand nicht ohne Einflufs blieb. Dafs aber der Ein- 
flufs nur ein untergeordneter gewesen seyn konnte, be- 
weist der Versuch VI, bei welchem die Schlauche durch 
das Heraufziehen in wesentlich wdrmere Luftschichten 
kamen, und wo trotzdem eine negative mittlere Ablenkung 
der Galvanometernadel fiir die gréfste Hohe der Luft- 
siulen sich ergeben hat. 

Mir scheint hiernach das Vorhandenseyn einer der 
Gleichung JI entsprechenden, also nur durch die Mit- 
wirkung der Anziehung der Erde verursachten Temperatur- 
differenz nachgewiesen zu seyn. 

Auch der Umstand spricht hierfiir, dafs die Tem- 
peraturdifferenz sich in den Versuchen III und V, wo 
nur Theile der beiden Schliuche in die Héhe gezogen 
wurden, fleiner zeigte, als in dem Versuche IV, wo die- 
selben ganz aufgezogen waren; denn nach der Glei- 
chung (II) mufs die Temperaturdifferenz um so grofser 
seyn, je grolser der Unterschied in der Hohe der Luft- 


siulen ist. 


. 440 


Der Grund, wefshalb sich dieses Verhaltnifs nicht 
ebenfalls bei den Versuchen III und V zeigte, bei welchen 
sich, in dem ersten fiir eine Héhendifferenz von 5,10 Metern 
nur eine mittlere Ablenkung von — 5,40, in dem andern 
dagegen fiir die kleinere Héhendifferenz von 4,40 Metern 
die gréfsere Ablenkung von — 13,50 ergab, ist leicht zu 
erkennen. In dem Versuche III betrug die kleinste Hohe 
der Luftsiulen tiber der Thermosiule noch 5 Meter, in 
dem andern Versuche (V) dagegen nur 1,90 Meter; die 
Ursache der Temperaturdifferenz wurde also in dem ersten 
Falle in einer gréfseren Entfernung von der Thermosaule 
hervorgerufen, als in dem zweiten; ihre Wirkung mufste 
daher durch den ausgleichenden Einflufs der umgebenden 
Luft auch in stirkerem Grade abgeschwicht werden. 

Was nun schliefslich die Gré/se der erhaltenen Tem- 
peraturdifferenzen betrifft, so ergeben sich dieselben auch 
nicht annahernd so grofs, als sie unter den ideellen Ver- 
haltnissen, welche der Gleichung (II) zu Grunde liegen, 
seyn miifsten. So wiirde beispielsweise nach dieser Glei- 
chung bei dem Versuche IV eine Temperaturdifferenz von 
nahezu 0,1° C. haben entstehen miissen, wihrend die ge- 
fundene mittlere Ablenkung von 20,65 Theilstrichen der 
Galvanometerskala nur einer Temperaturdifferene von un-. 


gefaéhr 0,002° C. entspricht. 


44] 


IV. Weber Tropfen an festen Kérpern ins- 
besondere an Cylindern; 
won Dr. Kurd Lafswits in Breslau. 


I. 


Differentialgleichung und Volumen von Tropfen. 


D.. von Laplace'), Gaufs*) und Poisson’) auf- 
gebaute mathematische Theorie der Capillaritit ist, zu- 
meist von Poisson selbst, zur Auflésung einer grofsen 
Anzahl von Aufgaben tiber das Gleichgewicht von Fliissig-- 
keiten und festen Kérpern benutzt worden und hat im 
Allgemeinen eine aufserordentliche Uebereinstimmung der 
Rechnung mit der Erfahrung ergeben *). Aus diesem 
Grunde soll, obwohl die physikalischen Hypothesen P ois- 
sons der modernen Anschauung kaum geniigen kénnen, 
die Anwendung jener Theorie im Nachstehenden auf einen 
weiteren Specialfall ausgedehnt werden, wobei es vorlaufig 
 dahingestellt bleiben muls, ob das Experiment auch hier 
die Theorie bestitigt. Das unbekannte Gesetz der Mole- 
kular-Wirkung tritt nur in Form von Constanten in die 
resultirenden Gleichungen, welche doch erst a posteriori 
bestimmt werden kénnen. Die Berechtigung der Unter- 
suchung beruht auf dem wohl zweifellosen Satze, dafs die 
Wirkung des Capillardrucks senkrecht ist zur Oberfliche 


und proportional der Summe der reciproken Kriimmungs- 


radien der Hauptschnitte, = +a ein Ausdruck, wel- 
1 


2 

1) Sur Paction capillaire, Supplément au X livre du traité de mécanique 
céleste; und Supplément a la théorie de Vaction capillaire. Beide Ab- 
handlungen in traité de mécanique céleste, T. IV. 

2) Principia generaha theoriae fluidorum in statu aequilibru. 

3) Nouvelle théorie de Vaction capillaire. Paris 1831. Vergleiche ferner: 
Paul du Bois-Reymond ,De aequilibrio fluidorum“, Dissertatio inaug. 
Berol. 1859. 

4) Ausgedehnte Beobachtungen riihren her von Gay-Lussac, Desains, 
Bede, Brunner, Hagen, Frankenheim, Quincke u. A. 


AAD 


cher in der Kiirze mit Kriimmung der Oberflache bezeich- 
net werden soll '). 

Es soll in der Folge der Gleichgewichtszustand solcher 
Flissigkeitsmengen untersucht werden, welche sich auf 
der unteren (dem Erd-Mittelpunkte zugekehrten) Seite 
fester Kérper hangend befinden und deren Oberflache eine 
Rotationsflache darstellt. Jede derartige Fliissigkeitsmasse 
soll im Allgemeinen den Namen Tropfen fihren. 

Unter der Voraussetzung, dafs der feste Kérper, an 
welchem der Tropfen hangt, in seiner Oberflache als voll- 
stindig glatt und homogen und in semem Verhalten gegen 
die, natiirlich adhirirende, Fltissigkeit als gleichartig an- 
gesehen werden kann, wird die Oberflache des Tropfens 
dann eine Rotationsoberfliche darstellen, wenn die Ober- 
flache des festen Kérpers selbst eine solche ist und ihre 
Rotationsaxe mit der Richtung der Schwere zusammenfallt. 

Nehmen wir rechtwinklige Raumcoordinaten und die 
positive Richtung der Z-Axe der der Schwere entgegen- 
gesetzt. Der Normaldruck (N) auf die Einheit der Ober- 
flache ist in jedem Punkte gleich der algebraischen Summe 
aus dem Capillardrucke und dem hydrostatischen Drucke, 
d. h. dem Gewicht der tiber jenem Punkte ruhenden 
Flissigkeitssiule. Der Luftdruck kann als constant ver- 
nachlassigt werden. Bezeichnet a? die Capillaritatscon- 
stante”), s das specifische Gewicht der Flissigkeit, 5 die 
1) Das von Poisson zu Grunde gelegte Gesetz leistet daher die er- 

forderliche Uebereinstimmung nur innerhalb gewisser Grainzen; die- 

selben tiberschreitet Poisson z. B., wo er aus seinen Annahmen 


den Hinflufs der Temperatur auf die capillare Steighéhe ableiten will 
(Nouvelle théorie p. 106). Vergl. hiertiber C. Brunner (Sohn), Unter- 


suchungen iiber die Cohasion der Fliissigkeiten, Po gg. Ann. Bd. LXX. 
‘Aus diesem Grunde ist der Kinflufs der Temperatur auf die capillaren 
Erscheinungen hier nirgends in Betracht gezogen worden. 


2) Poisson fihrt in der Nowvelle théorie eine Capillaritatsconstante a? 
ein, welche den doppelten Werth hat als hier, wo die Bezeichnungs- 
weise von Beer (Hinleitung in die math. Theorie der Elasticitat und 

Capillaritat. Herausg. von Giesen. Leipzig 1869, S. 115) gebraucht 

ist. Die ebenfalls haufig tbliche Capillaritatsconstante a ist gleich- 

bedeutend mit a? s hier und mit }a*s bei Poisson. Vergleiche 

Wuellner, Lehrb. d. Experimentalphysik, Leipzig 1870, 1.Bd., S. 264 


443 


Entfernung des Punktes der Oberfliche von dem festen 
Kérper in der Richtung der Verticalen, also die Lange 
der zu tragenden Fliissigkeitssiule, so ist der Normaldruck 


N= a's (> +3) — 3s. 


So lange dieser Normaldruck nach dem festen Kérper 
zu wirkt, also N positiv, haftet die Flissigkeit am Kérper. 
Wenn N gleich Null wird, so tritt labiles Gleichgewicht 
ein, Capillar- und Schwerkraft heben sich auf und der 
Tropfen befindet sich im Moment des Zerreifsens. Dies 
ist der yon uns besonders zu behandelnde Fall. Der 
Tropfen zerreifst, wenn die Schwere tiberwiegt und N 
negativ wird. 

Wir fiihren nun cylindrische Coordinaten s und ¢ 
= Vz?+y? ein und verlegen den Coordinaten-Anfangs- 
punkt in den tiefsten Punkt des Tropfens, der in der 
Rotationsaxe liegen wird. Wir brauchen alsdann. nur die 
Meridiancurve des Tropfens und des festen Kérpers zu 
betrachten. Die Gleichung der Meridiancurve des Ro- 
tationskérpers sey 3,—= (ft), so ist fiir einen Punkt der 
Tropfenoberflache (z, t) 

0=2,—2=9(f) —%, 
demnach die Bedingung des Gleichgewichtes nach Vorigem: 


OG +z)-GO-D=4 


wenn c eine stets positive Gréfse bezeichnet, die im Falle 
des labilen Gleichgewichtes zu Null wird. 

Bedeutet » die Kriimmung der Meridiancurve im tiefsten 
Punkte, so erhalt man fir = 0, to: 

2a*y = (0) +6, 

wobei ~ (0) =h, = 2a*7—c die Entfernung des tiefsten 
Tropfenpunktes von dem vertical iiber ihm liegenden 
Punkte des festen Kérpers angiebt. Wird das Gleichge- 
wicht labil, so verschwindet c und es wird die verticale 
Entfernung des tiefsten Tropfenpunktes vom Kérper, welche 


444 
wir die Lange des Tropfens nennen wollen, bei einem zer- 
reifsenden Tropfen 
hy = 2a? 7 =4 (0). 
Diese Linge ist vorlaufig nicht bekannt. 

Die Differentialgleichung eines an einem Rotations- 
kérper hangenden Tropfens lautet nunmehr, wenn man 
die Kriimmung durch ihre Ausdriicke in Differential- 
quotienten ersetzt: 


at? a? dz 
a 4g EE 2 ay — gO +O —5 
1 i dz * 3 ji (e Z 
(tae) ager (1). 
Fir den Rand, mit welchem die freie Oberflache der 


Flissigkeit an den festen Korper granzt, gilt ferner die 
Gleichung 1) 


cos 1 == Const., 
wobei 2 den Winkel zwischen den Normalen, anf der 
Oberflache der Fliissigkeit und des festen Koérpers nach 
Aufsen errichtet, bezeichnet (den Contingenz- Winkel). 
Das Vorzeichen der Wurzel bestimmt sich aus der 
Beziehung 
dz 


dt 
ley, Fase 

y+ 

wenn man unter % den Winkel versteht, welchen die auf 
der Meridiancurve nach aufsen errichtete Normale mit der 
negativen Richtung der z bildet. Beschranken wir uns 
wegen der Symmetrie der Curve zur s-Axe auf den rechts 
von derselben liegenden Theil, so bleibt hier unseren An- 
nahmen nach stets 0 <3#< 7, also sin @ stets positiv. 
‘ Demnach ist der Wurzel hier stets dasselbe Zeichen zu 


sin v= 


geben, wie = Wir behandeln tibrigens hier nur Tropfen, 


bei denen jedes 2 fiir jedes ¢ nur einen Werth besitzt. 
Der Winkel, welchen die Oberfliche des festen Kérpers 
1) Gaufs und Poisson a. a. O. — Beer, a. a O. S. 118, 


445 


an der Granze der Oberfliche der Fliissigkeit mit der 
Eorizontalebene bildet, heifse der Randwinkel (); die 
Summe aus Contingenzwinkel' und Randwinkel w + ¢ ist 
demnach derjenige Winkel, welchen die Oberfliche der 
Fliissigkeit mit der Horizontalebene bildet. Fir diesen 
Rand, d. h. den Parallelkreis, in welchem Flissigkeits- 
und Kérperoberflache sich _schneiden, wird demnach 
Lte=w+i; ferner seyen 2h und t—R die ent- 
_ sprechenden Coordinaten des Randes. Ist gas f(a, y, 6) 
die (vorliufig noch unbekannte) Integralgleichung der 
Tropfenoberflache, wobei a@ und y constante Parameter 
sind, so gilt also fiir den Rand 


h=f(a, 7, R) (2). 
und durch Differentiation der Integraleleichung 
tang (w+ i)=f'(a, y, R); (3) 


ferner aus der gegebenen Gleichung des festen Kérpers 

h= (A) und tang w= q'(R). (4—5) 
Diese vier Gleichungen, deren Herstellung unsere Auf- 
gabe ist, geniigen zur Liésung des Problems, in welchem 
nur die vier Unbekannten 

7, h, Ri ow 

vorkommen, sobald labiles Gleichgewicht besteht. Die 
Gleichung des festen Kérpers enthalt nimlich noch eine 
unbestimmte Constante h, = 2a?7 —c=g(o0); beim zer- 
reifsenden Tropfen wird c=o0, h,=2a*7=y (0) und 
dadurch diese Unbekannte bestimmt. Jin solcher maxi- 
maler Tropfen besitzt natiirlich auch ein bestimmtes Vo- 
lumen (Y,,), das wir sogleich berechnen werden. 

Ist dagegen nicht labiles Gleichgewicht vorhanden, 
so bedarf es noch der Bestimmung von c. Diese kann 
nur durch eine neue Angabe erméglicht werden, es 
mufs also noch eine der vier Grilsen y, h, R, w, oder, 
was das Natiirlichere ist, das Gewicht (resp. Volumen T) 
der am festen Kérper hangenden Fliissigkeitsmenge ge- 
geben seyn. Wir stellen nunmehr den Zusammenhang 
zwischen dem Tropfen-Volumen (7) und den iibrigen 


Bestimmungsstiicken her. 


446 
Das Volumen eines Rotationskérpers zwischen zwei in 


der Héhe s, und 2 gelegten Horizontalebene ist gegeben 
durch das Integral 


z 4 t 
n fv dz oder nl st |— 2m [atade. 
= 


Zo ° to 
Demnach ist das Volumen des Tropfens vom tiefsten 
Punkte bis zum Rande: 


h 
T=n{tds—S, 


wenn S das mit eingeschlossene Segment des festen Kér- 
pers bezeichnet, welches seinerseits ist 


h R 
San {tds=Rah—2n{p (tat. 
B, 6 


Multiplicirt man nun beide Seiten der Gleichung (1) mit 
tdt und integrirt rechts und links, so wird mit Hiilfe 
einer partiellen Integration 


t 
7 Cay — ¢(0)) sto () tdt — 128 
0 


Vie ay 
+f @ ds. 6 


Die Integrationsconstante verschwindet, wenn man von 
s==0, t=o bis s, ¢ integrirt. Mit Beriicksichtigung der 
friiheren Gleichungen ergiebt dies nunmehr fiir a == h, 
t= R als Volumen des Tropfens: 


T= R’ah+ 2e°nRsin(w +i) — (Qa? y —h,) Ra 
R 
—2nfg@tdt—s, 
das ist i 
T = 2a°nRsin(w + %) — (2a*y — h,) R?a. (7) 
Dies ist die zu (2 bis 6) tretende 5. Gleichung, womit 


447 


nun alle fraglichen Gréfsen bestimmt sind. Im labilen 
Gleichgewicht wird h, = 2a?y, d. h. . 

Das Volumen eines an einem beliebigen Rotationskérper 
hdngenden im Zerrei[sen begriffenen Tropfens ist gegeben 
durch 

T,, = 2a? Rasin(w + i). 


Il. 


Tropfen an verticalen geraden Kreiscylindern. 


Wir beschranken uns nunmehr auf zwei Faille: 

1) Der Tropfen hdnge am untern Ende eines massiven 
verticalen geraden Kreiscylinders. Kin specieller Fall hier- 
von ist ein Tropfen an einer horizontalen Ebene. 

Derartige Tropfen sollen kreisférmige heifsen. 

An Stelle der Gleichung des festen Kérpers tritt hier 
die Beziehung ¢, = R = Const., wobei Const. der gegebene 
Cylinderradins ist. Ferner ist 1, =y(t)=g(o), daher 
die Gleichung des Tropfens (aus IJ, 1): 

d?z 1 dz 
dt? t dt F z 


ee Tee 
C+@ V+ 

2) Der Tropfen sey in einer Richtung unendlich aus- 
gedehnt; er hinge z. B. an einer unendlich langen hori- 
zontalen Platte von gegebener Breite. Die Oberflache 
ist dann als Rotationsoberfliche anzusehen, deren Axe in 
unendlicher Entfernung liegt. Mit hinreichender Genauig- 
keit werden unter diesem Gesichtspunkte auch diejenigen 
Tropfen zu behandeln seyn, welche an der Wand cylin- 
drischer Réhren hingen, deren Durchmesser im Lichten 
von bedeutender Gréfse ist. Aus diesem Grunde sollen 
derartige Tropfen kurz als ringférmige bezeichnet werden. 


Ist @ die Kriimmung der Meridiancurve im tiefsten 
Punkte des Tropfens, so erhilt man ganz analog wie oben, 
jenen Punkt als Ursprung der Coordinaten gewahlt, die 
Differentialgleichung der Meridiancurve wegen R, =: 


448 
2 
ay =f 5. (2) 
(eGo) oe 

Yn beiden Fallen werden der Mantel des Cylinders 
und seine ebene horizontale Basis in Wirklichkeit niemals 
eine mathematische Ecke bilden, sondern durch ein krum- 
mes Rotationsflichenstiick verbunden seyn, dessen Meri- 
diancurve einen sehr kleinen Kriimmungsradius_besitzt. 
Da jedoch dieser Kriimmungsradius, so klein er auch sey, 
schon der Constitution der natirlichen Ké6rper nach, 
immer noch als unendlich grofs angenommen werden darf 
gegen den Radius der Wirkungssphire der Molekular- 
krafte, auf deren Annahme die Entwickelung der gebrauch- 
ten Gleichungen beruht, so gelten letztere auch fiir die 
Kante. Es mag der Ausdruck Kante nunmehr kurzweg fir 
das verbindende Rotationsflachenstiick gebraucht werden. 

Nach den oben angegebenen Bedeutungen des Con- 
tingenzwinkels ¢ und des Randwinkels w gelten, nunmehr 
fiir den Rand die Gleichungen: 


dz 
d : 1. 
sin(w --i)= — und cos (w ++ 4) = Nae ,t= 
i+) +) 


Im Speciellen gehen dieselben tiber, wenn der Tropfen 


den Mantel des Cylinders beriihrt, fir =5 in 


sin (w+ ti) = cos i und cos (w +7) = — sini; 
und wenn der Tropfen nur an der Basis hangt, fiir = 0 in: 
sin (w +4) = sini, cos (w + i) = cosi. 

Der Contingenzwinkel é ist, wie gesagt, constant fir 
dieselbe Fliissigkeit und denselben festen Kérper; der 
Winkel » dagegen sehr schnell verinderlich auf dem 
schmalen Flachenstiick, welches den Uebergang zwischen 
Basis und Mantel des Cylinders bildet (Kante). Zugleich 
ist dieser Winkel unbekannt; denn wenn nur die Kriim- 
mung der Kante scharf genug gewahlt wird, darf man 


449 , 


ohne Fehler den Radius der Basis und jedes Punktes der 
Kante gleich dem Radius des Cylinders R annehmen, so 
dafs zu demselben R jeder Werth von w zwischen 0 und 


a gehéren kann. Da iiber den Verlauf der Kriimmung 


der Kante nichts bekannt ist, wird daher der Randwinkel 
@ erst aus der Gleichung fiir die Oberfliche des Tropfens 
gefunden werden kénnen, indem ‘man t = R setzt. An 
Stelle der Gleichungen 4 und 5 in (1) traten namlich hier , 
die Gleichungen R = const. (der gegebene Cylinderradius) 
und, im Falle der Tropfen am Mantel des Cylinders hangt, 


Lo= =; falls aber die Fliissigkeit an der Kante ab- 


schneidet: 
h=h, —2a y—¢, 
oder, im 2. Falley h=h,=a? ?—c. 

Wenn der Tropfen zerreilst, wird c= 0, h =h, = 2a*y 
oder a? #. Hierdurch ist die Lange eines Tropfens gegeben, 
welche derselbe hichstens erreichen kann, oder in anderen 
Worten: Das Product aus der Lénge eines im Zerreifsen 
begriffenen Tropfens und seinem Kriimmungsradius im tiefsten 
Punkte hat fiir jede Flissigkeit einen constanten Werth. 
Dieser Werth ist bei einem kreisférmigen Tropfen 2 a?, 
bei einem ringférmigen a’, was sich auch dahin ausspre- 
chen lafst: Wenn ein kreisférmiger Tropfen und ein ring- 
férmiger dieselbe Kriimmung der Meridiancurve im tiefsten 
Punkte besitsen, so -hat ersterer im Falle des Zerrei[sens 
die doppelte Lange als letzterer. 

Dieser Satz hat sein Analogon in dem Verhiiltnifs der 
Steighéhe von Fliissigkeiten in Capillarréhren zu der zwi- 
schen parallelen Platten. Ist der Durchmesser der Capillar- 
réhren gleich der Distanz der Platten und beide so klein, 
dafs die Meridiancurve als Halbkreis aufzufassen ist, so 
tritt der erwihnte Satz in Anwendung. 

“Da die rechte Seite der Gleichung (1) oder (2) stets 
positiv bleiben mufs (denn s = h = 2a’ y ist der dulserste 
Fall), so kann man die Bedingung der Existenz eines Trop- 


Poggendorff’s Annal. Erginzungsbd. VI. 29 


450 


fens auch dahin aussprechen, dafs man sagt, die Kriimmung 
desselben diirfe nie gleich Null werden. Demnach ergiebt sich 
zunichst, dafs, wenn die Krimmung der Oberfliche in 
einem Punkte positiv ist, sie tiberall positiv sein mufs. Denn 
da nach der Natur der Aufgabe die Kriimmung der Ober- 
flaiche eine stetige sein mufs, so kénnte sie nur durch den 
Uebergang durch Null an irgend einem Punkte negativ 
werden. In jedem solchen Punkte ohne Kriimmung tritt 
aber der Grenzfall des Gleichgewichts ein, d.h. der Fall, 
in welchem der Tropfen physikalisch zerrei(st. 

Fiir ringformige Tropfen und Wulste fallt die Krimmung 
der Oberfliche mit der der Meridiancurve zusammen; es 
ergiebi sich somit, dafs ihre Oberfléche dem festen Kérper 
entweder stets die concave oder siets die convexe Seite zu- 
kehren mufs. 

Das Volumen eines kreisférmigen Tropfens ist nach I, 7, 
indem man jetzt h, = h setzt, 

T = 20° Ra sin (@ +1) — (2a 7 — h) Ba. 3.) 
Denn die Dimensionen der Kante sind offenbar gegen h 
und R zu vernachlassigen; die nahezu unendlich grofse 
Kriimmung der Meridiancurve des festen Kérpers an der 
Kante tritt nur in der Veranderlichkeit von w auf. Das 
Volumen des maximalen Tropfens ist 
?T,, = 2a? Rw sin (@ + 4). 

Verlangt man, dafs ein solcher Tropfen zugleich einen 
bestimmten Randwinkel w besitze, so ist dies im Allge- 
meinen nicht méglich, giebt man jedoch fiir @ den speciellen 
Werth Null, d. h. hangt der Tropfen nur an der horizon- 
talen Basis, so wird dadurch der Radius des Tropfens, 
welcher jetzt nicht mehr gleich dem des Cylinders R zu 
sein braucht, unbestimmt — er sei gleich r; man hat dann 
zur Bestimmung von h, p, r und t die vier Gleichungen: 

h==2ay = f(@, 7 ‘), igi f'(a, 5°) 
und T = 2a’ra sin i. 

Hieraus folgt: Bei jedem Tropfen, welcher auf der un- 

tern Seite einer horizontalen Ebene hdangt, haben Ldnge, 


: 


451 


Radius, Volumen und Kriimmung im tiefsten Punkte fir jede 
Flissigheit constante Werthe, im Augenblicke, wo der Tropfen 
serrei[st. 

Setzt man den Contingenzwinkel i gleich Null, indem 
man sich der Einfachheit wegen den ganzen Cylinder mit 
einer unendlich diinnen F lissigkeitsschicht benetzt denkt, so 
erhalt man fiir een Tropfen von maximaler Lange: 

T, = 2a Rasin w 
und fiir einen den Mantel des Cylinders berithrenden 
7 
Tropfens ( Cis 5} 
T,, = 20° Ra — (2a? y — h) RB? x. 

Es erhellt aus diesen Gleichungen, dafs fiir das Vo- 
lumen hangender Tropfen in Bezug auf ihr Verhiltnifs zum 
Radius so einfache Beziehungen nicht bestehen, wie die 
Proportionalitét zwischen dem Radius der Capillarrdhren 
und der gehobenen Flissigkeitsmenge. Vielmehr tritt hier 
der Randwinkel » auf, und man hat den Satz: Das Vo- 
lumen hingender Tropfen von maximaler Linge ist propor- 
tional dem Producte aus ihrem Radius und dem Sinus des 
Randwinkels. 

Man sieht zugleich, dafs immer das Volumen eines 
hangenden Tropfens kleiner ist, als das von einer Capillar- 
réhre von gleichem Radius gehobene Fliissigkeits- Volumen. 

Wenn jedoch der Radius des Cylinders sehr klein ist, 
so kann trotzdem ein verhiltnifsmafsig bedeutendes Volumen 
getragen werden, indem sich die Fliissigkeit am Cylinder 
hinaufzieht. Alsdann wird in Formel (4) das zweite Glied, 
welches R? enthalt, im Verhaltnifs zu dem ersten R linear 
enthaltenden Gliede sehr klein werden und ohne erheb- 
lichen Fehler vernachlissigt werden kénnen. Ebenso wird 
das von dem Volumen T;,, noch abzuziehende Volumen 
des benetzten Cylinders, welches stets kleiner als 2a?7 R? 
seyn muls, zu vernachlissigen seyn. Nunmehr erhalt man 

T=—2¢0 hr, 
d. h. das Volumen von Tropfen, welche an dem Mantel sehr 
29* 


452 


dinner (fadenformiger) Cylinder hdngen, ast proportional 
dem Radius (resp. Umfang) des Cylinders. 


Ii. 
Ringformige Tropfen. 

Zunichst stellen wir eine Formel fir das Volumen 
ringformiger Tropfen her. Wir multipliciren Gleichung 
II, 2 mit df und integriren von t = 0 bis t = B, worin B 
die halbe Breite der Basis des ringférmigen Cylinders von 
sehr grofsem Radius sein soll, an welchem der Tropfen 
hingt. Es wird 


B 
sin (w+ i) = 6B — =, { sdt. 


Das Integral rechts stellt den Flacheninhalt dar, wel- 
cher von der Abscisse B, der Ordinate h und der zuge- 
hérigen Meridiancurve eingeschlossen wird..Der Flachen- 
inhalt F des Meridiandurchschnittes ergiebt sich: 


B 
P= 2Bh—2 { sdt, di. 


F = 2a’ sin (@ + 1) — 2(@ 6 — h)B. 

Nach den gewiahlten Kinheiten in Millimetern giebt 
diese Formel gleichzeitig das Volumen eines Tropfenstiicks, 
welches zwischen zwei in der Entfernung von einem Milli- 
meter zur Lingsrichtung des Tropfens senkrecht gelegten 
Ebenen enthalten ist. Das Volumen eines Theiles von der 
beliebigen Dicke L wird demnach durch Multiplication 
mit L erhalten. Es sollen im speciellen solche Tropfen 
in Betracht gezogen werden, welche am untern Ende ge- 
rader verticaler cylindrischer Réhren von hinreichend grofsem 
Radius und der Wandstirke 2B hingen, und zwar soll 
unter r das arithmetische Mittel zwischen dem Radius der 
aufsern und innern Rébrenwand verstanden werden, also 
die Entfernung des tiefsten Punktes des Tropfens von der 
Axe des Cylinders. Der Schwerpunkt des Querschnitts, 
durch dessen Rotation um die Cylinderaxe der Tropfen 


453 


erzeugt gedacht werden kann, liegt wegen der Symmetrie 
desselben zu der durch den tiefsten Punkt gehenden Ver- 
ticalen in dieser selbst. Nach einem bekannten Satze von 
Guldin ist demnach das Volumen des gesammten ringfér- 
migen Tropfens, wenn U=2ra den Umfang des vom 
Schwerpunkt (oder dem tiefsten Punkte) beschriebenen 
Kreises bedeutet: 
V=2U | a’sin(w +1) — (a8 —h) BI. (le) 

Man bemerkt sofort, da/fs die Volumina ringférmiger 
Tropfen unter sonst gleichen Umstdinden dem Umfange U 
proportional sind. 

Im Folgenden wird U als ein fir alle Mal gegeben 
angesehen werden. Es sei noch bemerkt, dafs die im 
Problem auftretenden Gréfsen w, £, h, B von U insofern 
volistindig unabhingig sind, als U nur in der Formel fir 
das Volumen vorkommt. 

Multiplicirt man Gleichung II, 2 mit dz und integrirt, 
so wird 


1 27 
oa yey — 9,2 + Const. *) 
1+(3) 


Fiir s = o soll werden <= 0, also — 1 = Const., 
so dafs: 
1 z? 
ee a ee Bs —_— 9 oo Ww 
d\2 a (2.) 
Ji+(%) 


Fir 2 =A erhalt man hieraus 


: h? 
1 — cos (w+ 1) = fh — =, woraus 


h=ap Vat pf — 2a? (1 — cos (w+ 4)); 
da stets h <a?8, so gilt nur das untere Zeichen, also 


schliefslich : : 
h =a? B — Vat f? — 2a? (1 — cos(w+i%)). (3) 


‘ M4 
8) Die Wurzel hat das positive Zeichen, so lange od zwischen o und 3 


liegt, was hier immer der Fall ist. 


454 


Demnach wird der Grenzfall des Gleichgewichts oder 
das Maximum von h erreicht, wenn 
a? 9? = 2 (1 — cos (w + %)) = 4 sin?} (@ + 2) 
oder 
sin } (w+ 1%) = 3a8 
Ferner ist 
cos (w +14) = 1— a’ fund sin (o + i) = af V1 —1a°8. ,ap?. 


h 
Statt dessen kann man auch schreiben, weil § = 


hh? 
=-J1l—-7p.- 


Zu den Relationen an und (3), wobei» wir uns zur 
Vereinfachung wieder Zi =o gesetzt denken, wird aus 
der noch unbekannten Integralgleichung noch eine Bezie- 
hung treten von der Form B = » (a, /, @). 

Man hat dann zwischen den fiinf Gréfsen V, B, h, 2, w 
drei Gleichungen, so dafs also noch zwei derselben will- 
kiirlich sind. Figt man noch die Bedingung des Grenz- 
falles des Gleichgewichts als vierte hinzu, nimlich h = fa’, 
so wird das Volumen 

V = 2Ua’ sin , 


d. h. das Volumen ringférmiger Tropfen im Augenblicke 
des Zerreifsens ist proportional dem Sinus des Randwinkels. 
Nach eben entwickelten Formeln wird 


cos (@ +74) = 1 — 


2 


V = Ua pVi—10°# = 2 Uah je (4.) 


Hine der Gréfsen, z. B. h, kann noch als willkirlich 
angesehen werden. Man erhalt dadurch in (4) eine Be- 
zichung zwischen dem Volumen ringférmiger Tropfen und 
ibrer Linge. Die Linge h ist, wie die Erfahrung lehrt, 
tiberhaupt eine kleine Gréfse. Beschrinkt man sich also 
auf Tropfen, welche nur eine geringe Linge (d. h. auch 


i? . . . 2 
8 und @ klein) erreichen, so kann man das Glied -, 


gegen 1 vernachlassigen, und man erhalt innerhalb gewisser 
Grenzen: 


== 2 Uah. 


455 


Demnach gelten fiir serreifsende ringférmige Tropfen 
in den erwthnien Grenzen die Sédtze: 

Die Volumina ringformiger Tropfen von geringer Linge 
verhalten sich wie diese Léngen. 

Die Léngen der Tropfen sind direct proportional dem 
Umfange U. 

Die Ldngen der Tropfen von bestimmtem Gewicht sind 
fiir jede Fliissigkeit constant. 

Das Gewicht eines Tropfens ist direct proportional der 


Lange des Tropfens. 

Giebt man anstatt des Grenzfalles des Gleichgewichts 
als vierte Bedingung, dafs der Tropfen den Mantel des 
Cylinders beriihre, also Z w = ae sin w = 1, so wird 
h = a? 6 — Vat p? — 2a und V=2U(a?— a Va? @— 2. B). 

Die Bedingung, dafs solehe Tropfen méglich seyen, ist 
Reellitit des zweiten Gliedes in der Klammer, d. h. es 
mufs seyn YF 

2 
p> B 

Der Grenzfall af = V2 fallt mit dem Grenzfall des 
Gleichgewichts zusammen, indem, wie natiirlich, h = a’? 
wird, d. i. hier 


h=ay?. 
Indem man aber auf diese Weise die Bedingungen 
sin w = 1, h = a’ gleichzeitig gelten lafst, sind nun- 


mehr alle fiinf Gréfsen ee bestimmt, nimlich, resp. 
B= iB *))V == 2 Ua’, p=, h=aV2,o0 = >. Den- 
nach kann man auch schreiben 
Vie Uh?, 
d. h. Es giebt fiir jede Fliissigkeit eine bestimmte Breite 
B, ringformiger Tropfen, fiir welche das Volumen gleich’ 
~ dem Producte aus dem Quadrate der Linge in den Um- 


fang U wird. 


9) Vergl. Abschn. VI. 


456 


Ein solcher Tropfen stellt zugleich, wie aus der Form 
der Gleichung fiir V hervorgeht, den gréfsten Werth des 
Yolumens dar, welchen ein ringformiger Tropfen unter den 
giinstigsten Umstdnden erlangen kann. 

Die zugehdrige Linge des Tropfens h = a VQ ist die 
grofste aller Liéngen, welche ein den Mantel des Cylinders 
berithrender ringférmiger Tropfen erreichen kann. 

Unter Zugrundelegung des von Brunner?®) fiir Wasser 
von 0°C. gefundenen Werthes 2 a? = 15,332 Quadr.-Millim., 
welches zugleich einer der gré{sten der von den verschie- 
denen Beobachtern angegebenen Werthe von 2a? ist, er- 
giebt sich diese maximale Linge 

hee Loc, 
und fiir Aether bei 0° C., ebenfalls nach Brunner, h = 
2.31. Ftr Tropfen, welche nur'an der Basis hangen, 
folgt endlich 
V = 2U (a@ sin i — (a* 6 — h) B) 
und h = a? 6 — Vat 6? — 2a? (1 — cos 3). 

Aus beiden Formeln zeigt sich, dafs alsdann fir 1 = 0 

keine Tropfen mehr méglich sind. Die praktische Még- 


lichkeit ringférmiger Tropfen tiberhaupt scheint sehr pro- 
blematisch. 


IV. 


Integralgleichung kleiner Tropfen. 


Nach den vorangegangenen Bemerkungen tiber Volumen 
und Lange der Tropfen soll nunmehr die Gestalt der 
Oberfliche untersucht werden. Fir einen kreisfoérmigen 


Tropfen tritt somit die Forderung auf, das Integral der 
Differentialgleichung II, 1: 


10) Die in der Theorie der Capillaritit so vielfach auftretende Constante 
2a” liegt nach den Beobachtungen von Gay-Lussac, Franken- 
heim, Sondhaufls, Artur, Hagen, Brunner, Béde bei Tem- 
paraturen von 0° bis 16° C. fiir Wasser in den Grenzen von 15,523 
bis 14,84 Quadratmillimetern. Fir Aether betragt 2a? bei 0° C. 
5,385 Quadratmillimeter, fiir Olivendl bei 0° C. 7,46 Quadratmilli- 
meter. Vergl Brunner, Untersuchungen tiber die Cohidsion der 


Fliissigkeiten, Poggendorff’s Annalen Bd. LXX., S. 522 und Beer 
Bae OmSeloos 


d?z 1 dz 
dt td 
sie t 


ened ee Bian 


zu ermitteln. 


Die Integration in geschlossenen Ausdriicken ist nicht 
moéglich. Obgleich spater eine allgemeine Integration 
durch Reihenentwickelung bewerkstelligt werden soll, so 
wird doch im Nachstehenden zunichst der zu anschau- 
licheren Resultaten fiihrende Weg allmahlicher Annaherung 
eingeschlagen werden. 

Bezeichnet man den reciproken Werth der Capillaritits- 


. 1 p ‘ ; 
constante mit ¢, also == —, so kann man sich die Ordinate 
a 


2 dargestellt denken durch eine Reihe, welche nach Po- 
tenzen von « fortschreitet, nimlich 
B=35, +85, +e st... Gis) 

Hierin sind z,, s, usw. unbekannte Funktionen von ¢, 
welche aufserdem noch den Parameter y enthalten werden. 

Fiir eine erste Annaherung sollen nun die Dimensionen 
des Tropfens so klein gedacht werden, dafs die mit a? di- 
vidirten Glieder vernachlassigt werden kénnen;"') d. h. es 
soll ¢ im Verhaltnifs zu z so klein seyn, dafs man in 
der Gleichung (1) nur das erste Glied s = %, in Betracht 
zu ziehen braucht. Man erhilt alsdann, am besten von 
der halbintegrirten Form der Differentialgleichung (vergl. 


I, 6): 


dz 
Se Gee eo pk, pee (2.) 
abereo aa J 

dt 


ausgehend, indem man das mit « multiplicirte Glied fort-— 


lafst: 
dzo yt 


dt . Vi-, 12° 


- 


11) Ueber die Grenzen der Vernachliassigung vergl. den Werth von a? 
in Anm, 9. 


458 


Das Integral ist demnach, da fiir 1 = 0 auch ¢ = 0: 
yb, = 1— Vi—;># oder 2,= 0 — @ Wi, 
wenn 9 den Kriimmungsradius des Tropfens im tiefsten 

Punkte bedeutet. In der Form 

+ (9 — 2.) = @° 
erkennt man, da/s die Oberfliche des Tropfens eine Kugel 
darstellt, deren Radius der Kriimmungsradius des Tropfens 
im tiefsten Punkte ist, und deren Mittelpunkt die Coordi- 
naten 3,==o und t =o hat. 

Die Beziehungen zwischen den Bestimmungsstiicken des 
Tropfens ergeben sich nun von selbst aus den bekannten 
Eigenschaften der Kugel. Man erhalt fiir den Rand 

yh = 1 — Vi—»,? R oder h = oe — Vo? — R?, 
sin (w + 74) = 7R, 
und das Volumen 
T=oh na —ihPa=35Rah+ th a. 
Im Maximalfalle wird 
=o fh, Lori=s, T = 2 Rea. 


Die allgemeine Formel fiir das Volumen II, 3 und die 
Beziehung h = 2a? werden in unserem Falle illusorisch, 
weil wir nur mit Grdfsen rechnen, welche als unendlich 
klein anzusehen sind gegentiber den Gréfsen von der Ord- 
nung a’. Die fir sehr kleine Tropfen aufgestellten Formeln 
sind unabhangig von der Capillaritétsconstante und unter- 
scheiden sich fiir verschiedene Fliissigkeiten nur durch die 
Grenzen, bis zu welchen die gemachten Vernachlassigungen 
gestattet sind. 

Die Annaherung soll nun dadurch weiter getrieben 
werden, dafs man aus der Reihe (1) ein weiteres Glied in 
Betracht zieht und setzt s = 2%, -+ 2, ¢, wobei fir z, nach 


g 
Jener Ausdruck wird in die Differentialgleichung einge- 


fihrt, und indem man alle Glieder vernachlassigt, welche 
é in héheren Potenzen als in der ersten enthalten, der 


obigem Resultat geschrieben wird z, = 0 — 0 Vans 


t? 
3° 


459 


Werth von sz, berechnet. Hierbei soll festgehalten werden, 
dals y die Kriiommung der durch die zweite Anntherung 
su erhaltenden Oberflache bezeichnet, welche von der Kriim- 


mung A =, der bei der ersten Anniherung erhalten Kugel- 
fliche um eine kleine Gréfse abweichen wird. 


Wir setzen zur bequemeren Rechnung 
o= yi—S, also t = 9 Vj —»? und z, = 0 (1 — »). 
Gleichung (2) geht dadurch tiber in 


(1 — ov? = . 
-=yo(1 — 8) + 2" [ sede. (3.) 


yas 1—v? (ss 
2 — 
Je 7) 0? al ‘ 


Fir ¢=o0 wird o=1, firt=o wire = o. Setzt 
man jetzt s =o (1 —v) + ¢2,, so wird 
dz dz 
ity ae ee 


und weil die mit «? multiplicirten Glieder vernachlassigt 


werden 


2 
(3) =o? 29s, 
ferner 
1 1 was 
Aa FS 2 dz 
Jo+ 2 (=) 1-20-07 Se 
1—v? dz, 
=—] 7 
Demnach wird 
dz 
dv = = 2S on 
an tae dv 
Vor + oe isd 


Fiir das Integral erhalt man 


« 


eg*{sode & 0? fo — pr) odv = — © (20% 30-41). (4.) 
ft qt 


460 
Durch Eintragen der Werthe kommt schliefslich zur 
Bestimmung von , die Differentialgleichung: 


Ree yerade rennin ae 2dv } 
Wiehe. é ve G | AAEM OER E 
und durch Integration: 
eye 8 fy i 
2, es aes (24g (1 + v) + =) + Const. 
Fir ¢ = 0, v = 1 wird 1 = 0, 3, = 0, also auch 
%, ==0, d. h. 
‘% = , ep) re a a a a fet 


Vv 
Demnach erhalt man fiir 2: 


2 =0(1—0) +(e? —-e— &) (-- yee lg ie 


Vv 


SOR Ses 
c= — a 


Fir ¢ = 0 wird » = 0; damit nun fiir diesen Werth 
z nicht unendlich werde, ist hinreichende und nothwendige 
Bedingung, dafs man habe: 


ee ae wees 
ve Q 6a? vy) 
oder 
1 e 
ReP eEaS (5.) 


Diese Gleichung dient zur Bestimmung von @ aus der 
Constante y, so dafs nachher die Gleichung fir « nur 
noch y als die der zweiten Annadherung entsprechende 
Kriimmung im tiefsten Punkte enthalt. Schreibt man diese 
Gleichung: 

eee is 
so wird: 
Y= 37 EVI? — te, 
wobei das obere Vorzeichen zu nehmen ist, da y, von y 
nur um eine kleine Gréfse verschieden sein soll. Durch 
Entwicklung nach « erhilt man: 


Y 


Lao ae Sa 3, 
Pim a Gyo hs Baty? 


1 ei =t 4 
ae sen aC 
oder wenn P den Kriimmungsradius des Tropfens im tiefsten 
Punkte bedeutet: 
g= P “ag = P?, 
Demnach erhalt man ta: als zweite Annaherung 


fir die Oberflaiche des Tropfens, welche nunmehr bis auf 
Gréfsen von der Ordnung <?= a* genau ist: 


s=e(l1—v) +Slg— (7.) 
a? fess ° 


Ist R wieder der Radius des Cylinders, so erhalt man 


fiir den Rand, wenn ji — s Pe 


2 
h=0 (1—o) +45 lg. (8.) 


Mit Hilfe von (2), (3) und (4) erhalt man 

——,_—sg”_— 2v? — Bu? +1 
Edt Oe at Vier 

demnach fir }=w+i,t=R, ae . 


sin 


o? —3v7+1 


sin (w + 4) = yo Vi-y — 2, ae : cots) 


Einfacher wird der Ausdruck, wenn man v, durch 


. 2 E - 
seinen Werth peste ersetzt. Man erhalt ihn direct 


aus (2.), indem man den Werth von 2 einsetzt und tiber 


t von o bis R integrirt. 


é 2 3 
sin (w + i) = yR—jeQR+35 —i3 Cn OD ar 
und blofs durch @ ausgedriickt: 
3 
sin (w+ i) 2-5 (eR—$)— sR (e— — R?)2, (10.) 


und allein durch y ausgedriickt: 


c é R é 
sin (w+) = 7R— 5 + aR 3p 7? 12) 3, 


462 


Fiigt man noch die Gleichung fiir das Volumen hinzu: 
T=2@Rasin (wo +1) — Qe?y—h) Ra, (11) 
so ist durch die Gleichungen 6, 7, 8, 10, 11 das Problem 
gelist, fiir jedes ¢ das zugehdrige % zu finden, wenn von 
den fiinf Gréfsen T, w, h, 7, R zwei willkirlich gegeben 
sind. Fiigen wir noch eine Bedingung hinzu, so sind da- 
durch alle jene Gréfsen bis auf eine bestimmt; als letztere 
soll der Radius # aufgefafst werden, und die vierte Be- 
dingung soll sein, dafs die Hilfsgréfse 9 = A sei. Es wird 
alsdann v, == 0, wodurch nach (9): 
sin(ot)=y7o— 4, 
was nach (5) gleich 1 ist; desgleichen folgt aus (10) fiir 
o = fh: sin (w+ 1) = 1, demnach Z » +i= = 
Ferner wird in diesem ee 
has ht +2 > sty 2. 

Wie man aus (7) sieht, Fe dies zugleich der Fall, in 
welchem h sein Maximum fiir den Cylinder, dessen Ra- 
dius # ist, erreicht. Denn da o nicht negativ wer- 
den kann, 2 aber stetig wachst, wenn » abnimmt, so 
ist © =v, = 0 der kleinste Werth, welchen v, und 


S=h= R+ a 1g2 der gréfste Werth, welchen x (resp. 
h) annehmen kann. 
Die Krimmung im tiefsten Punkte erhalt den Werth: 
1 R 
Magee Or OX, 
und man findet endlich: 
T= 2h an +i alg 2. 

Dies ist also dasjenige Volumen, welches ein Tropfen 
vom Radius # besitzt, wenn seine Linge ihr Maximum 
erreicht; ferner haben wir gesehen, dafs alsdann auch der 
Winkel w sein Maximum erreicht. Es folgt somit, dafs 
dieses Volumen das gré{ste ist, welches ein Tropfen vom 
Radius # erreichen kann. Aus der Vergleichung dieser 
Formeli mit den bei der ersten Annaherung erhaltenen 


463 


sieht man die Gréfse der anzubringenden Correction. Aus 
den Formeln fiir die Maximalwerthe des Tropfens ergiebt 
sich im Speciellen unter Vernachlassigung der Glieder von 


der Ordnung a 


Beschreibt man mit dem Radius des Cylinders eine Halb- 
kugel unterhalb der Basis, so iibertrifft ein an der Basis 
des Cylinders hangender Tropfen im a an seiner 


Lange den Radius der Halbkugel wm 5 » §g2, im seiner 


, an Volu- 


R 
6a? 
men das Volumen der Halbkugel um a lg 2. 

Wollte man die Anniherung weitertreiben, zundchst 
durch Einfiihrung des Gliedes «?,, so kommt man schon 
dadurch auf einen sehr complicirten logarithmisch-alge- 
braischen Ausdruck, so dafs wir auf die weitere Ausfiih- 


rung verzichten. 


V. 
Integralgleichung flacher Tropfen. 

Es soll nunmehr eine Anniherung fir eine andere 
Art specieller Tropfen, namlich fiir sehr flache kreisformige 
Tropfen gesucht werden. Wir fiihren in der Differential- 
gleichung I, 5 die Substitution ein: 

S=y+2a?y, taza, demnach y =x — 2a’y, oa, 

Die Gleichung nimmt dann nach Beseitigung des Nen- 
ners folgende Form an: 


2 2 

rath 4 (2) +y[t4 8G) Poo. a 

Man kann sich nun, wie vorhin s nach Potenzen von 
é, so hier y nach Potenzen des Parameters y entwickelt 
denken. Da, wie aus Fritherem folgt, in unserem Falle 
ftir y = 0 keine Werthe von y und 2 existiren kénnen, 
so darf als erstes Glied der Entwickelung geschrieben 
werden y = y,y. Wird nun die Kriimmung als sehr klein 


464 


angesehen, so erhalt man fiir die Tropfenoberflache einen 
angendherten Werth, wenn man mit Vernachlassigung der 
héheren Potenzen von y nur dieses Glied in Rechnung 
zicht. Setzt man in (1) y=y,y und 1afst die Glieder 
von hédherer Ordnung fort (gerade Potenzen treten nicht 
auf), so erhalt man: 

ayo , 1 dy 

dx? Lae 


+ y, = 0. (2.) 


Diese Annahme sehr geringer Kriimmung fallt zusammen 
mit derjenigen, dafs Winkel % stets sehr klein ist, d. h. 


: Z dz Ape 
dafs man die héheren Potenzen von — vernachlassigen kann, 
dt 
wie man sich leicht tinerzeugt. 


Das allgemeine Integral '?) der Boas (2) wird aus- 
gedriickt durch 
y=ANy t+ Ya, 


wobei A und B willktirliche Constanten sind und Jj) die 
Bessel’sche Function bedeutet, welche dargestellt- wird 
durch die stets convergente Reihe 


2 


e? x 2° 
Jin = 1 — 92 + 92g — 93 ga.g2 ee ee 


oder durch das bestimmte Integral: 
u 


Jy =- | 008 (a cos ¢~) dg. 


° 


Ueber die Function Y?, welche im Folgenden nicht 
gebraucht wird, bemerken wir nur, das sie fiir « = 0 Un- 
endlich wird, woraus folgt, dafs in unserm Falle zu setzen 


ist B= 0. Da fiir t = 0 auch x = 0 und s = 9, also 
= — 2a’y, so folgt wegen 
Jo = 1; 
dafs A= —2ay, und demnach y = = 2a?y Je. oder 


s—=2ay j1—J° [ou 


12) S. u. A.: Carl Neumann, Theorie der Bessel’schen Functionen, 
S. 41, 45, 46. 


465 
Ersetzt man J’ durch seine Reihe, so erhalt man — 


(3.) 
als Gleichung der Meridiancurve eines flachen Tropfens. 
Hieraus wird fir den Rand des Tropfens: 
ee. of eh] Lun Pree Se 
k= 2ary|1 —F(2)|="VR(-patpepa-): 
(4.) 
Der Contingenzwinkel i sei gleich Null. Wegen der 
Kleinheit des Randwinkels w kann man dann setzen 


Le? 1 eet ai 
sit | a 


l—-Gatpera 


ig wo = @ = sin w. 


Demnach erhalt man zunachst fiir & 


a a amin aid ates dx ~ 


Nach einer Relation zwischen den Bessel’schen Func- 
tionen mit dem Index o und dem Index 1 ist 


a — Says 
R 
demnach # = 2ayJi) und » = 2ay J} (=). (5a.) 


Hierbei ist J},, definirt durch eine Reihe oder ein be- 
stimmtes Integral: 


x x? 
Ro=Gll-satraae—} 
cone 


Der Werth von om lifst sich daher auch schreiben: 


Bet {1-55 fo) gee arice ae + (00 


Die Differentialgleichung, welche die Bessel’sche 
Function Jj, definirt, némlich 
2, FL L 
Pet (1-4) 0 


dx? Lae 


lafst sich fiir @ direct aus der Differentialgleichung II, 1 
Poggendorff's Ann, Erginzungsbd. VI. 30 


166 


herleiten. Man multiplicire dieselbe mit und setze a= 
tg, so geht sie tiber in 


o 
== 2y =, 


und nach abermaliger Differentiation nach t: 


d sin 3 1 
| cos oF + 2 |= — 5 tg 9. 
Setzen wir sin J = wu, so erhalt man: 
ape £|=- sae 
be Pes ae a Seay 
oder 
GE TE oO Olin eye: u 


dt eadeue ek 


Diese neue Form der Differentialgleichung der Capillar- 
Oberflichen ist in unserm Falle dahin zu pees dafs 
man setzt 

== SI 0) ==, 


und die héheren Potenzen von w vernachlassigt. Es wird 


do Sn 
dt? +20 4(4- a) P= 0, 


was nach der Substitution t= ag iibergeht in die ver- 
langte Gleichung 


d? an 
eames Ss +(1-5)o= — 


Zu den Gleichungen 4 und 5a, resp. 5b tritt behufs 
vollstindiger Liésung des Problems noch die Beziehung 
fiir das Volumen 


T=2¢0Ra.0—(Qa’y—h) R* a, 


welche auch die Form annimmt: 


Pate’ y Rad (2) — 207 ar(8)= 


ay Rn { 2as'(=) — Raz) , 


; ; 467 
Mit Einfiihrung der Reihen fir J' und J’ wird: 


T=20y7 Rn m {5 i )- 27.4, aa ) 


rn+i 
he 1) FPO Ona Oa $5) Gass 


Es bleibt noch der Grenzfall des Gleichgewichts zu 
untersuchen. 


Aus den Formeln h = 2a? y (1 — J), & == geht 


-hervor, dafs dieser Grenzfall erreicht wird, sobald Jj, = 0 

wird. Die Function J{,, = 0 wird aber fiir unendlich viele 
Werthe von 2 gleich Null. Der kleinste positive Werth 
von x, fiir welchen J.) verschwindet, sei v,; dann wird 
A, — az, der kleinste Werth von Ff sein, fiir welchen h 
sein Maximum 2a’; erreicht. Dieser Radius fh, aber ist 
der gréfste Werth, welchen der Radius eines Cylinders 
haben darf, wenn an demselben iiberhaupt ein Tropfen der 
gedachten Art méglich seyn soll. 

Denn gibe es einen derartigen Tropfen mit einem 
gréfseren Radius AR, so wiirde im Verlaufe der Meridian- 
curve immer ein Werth von f existiren miissen, fiir wel- 
chen « = 2, und J, wird, dann aber erhielte das zu- 
gehérige 3 den Werth 2 a> 7 und das Gleichgewicht 
ware gestort. 

Um eine untere Grenze fiir den Werth x = ~,, welcher 
Je. = 0 macht, zu finden, beriicksichtige man, das «, die 
Bedingung erfiillen soll 


£0? Geek 2) 
Leagan ge er se Py 


und dafs man immer hat 


* Denkt man sich nun « von o an stetig wachsen, so 
wiichst auch der Werth von S, fir « = @, wird S=1, 
demnach ee > 1. Es mufs also der Werth von a, welcher 

30* 


468 


= = 1 macht, d. h. der Werth x = 2 schon vorgekommen 
‘ 2 

woraus folgt, x, > 2. Andererseits ist immer oe ee 
2) 2 

r ae — (=); also a fortiori 4 > a,’ — 1, 


d. h. a, < V5. Demnach ergeben sich als Grenzen fiir 
den erofsten Cylinderradius &,, an welchem flache Tropfen 
moéglich sind: 
2a< R—ays, 
das ist fiir Wasser bei 0° Celsius (s. Abschn. III.). 
5,588 < R, < 6,191 Millimeter. 

Bei der Kleinheit der Grenze, unter welcher ¢ stets 
liegt, braucht man somit stets nur sehr wenige Glieder 
der Reihe in Rechnung zu ziehen. In dem Ausdrucke 
fiir = in (3) wird z. B. schon das dritte Glied z*> . 
selbst fiir den nahezu maximalen Werth ¢ = 2a so klein, 
dafs der Fehler nur 4 betrigt. Wir kénnen daher statt 
der friiheren Formeln Ao schreiben: 


a ht a ae h—= 37 (1 il 
o=ykh (i), Lie ty. Ree 
Will man z. B. den Wendepunkt der ape 


berechnen, so ist die Bedingung fiir denselben ft, d.h. 
38yt? 
ead : 


woraus t= a@/2, = Vary, t= Fay = ay Ve, und 
das Volumen bis zum Wendeninkte T= Yat yn. Andrer- 
seits ergiebt sich fiir einen Tropfen an einem Cylinder von 
1 Centimeter Durchmesser, also R = 5™", die Kriimmung 
im tiefsten Punkte 
4T 
~ 625-0" 
Kine weitere Anniherung auf dem _ eingeschlagenen 
Wege zu suchen, indem man setzt y = y,y + Y, ¥°5 er- 


scheint nicht vortheilhaft, weshalb dieselbe hier tibergangen 
werden soll. 


469 


VI. 
Integralgleichung ringformiger Tropfen. 


Die Differentialgleichung eines ringférmigen T; ropfens 
war in II], 2 auf die Form gebracht worden: 


Vit (2) = — @s+, (III, 2.) 


woraus sich ergiebt: 
% = a? B — Vat g? — 2a? (1 — cos 9) 


5: ie 2? — Qa? Bz + 2a?)dz 
st) Vol b et =e Bz) (2? 2a? Bz+4a?)* 


und 


Wir setzen 
=a f— af cos oy, «= 14%, Ip=Yi—x? sin? g (1.) 
wodurch poe 


2a dydy— af it cos @ = -55*. (2.) 


Die Gleichungen (1) und (2) bestimmen jeden Punkt 
der Meridiancurve durch die unabhingige Variable g; 


wenn ¢ alle Werthe von o bis = durchlauft, so durch- 


lauft z alle Werthe von o bis a’; fiigt man die Glei- 
chungen hinzu 


?, P, 
1B = 2a [ dgdp —af %, COS &, aaa ; 
0 0 


h=a B == |g! B? — 2a? {1 — cos (w+ 1)]; 
V = 2U [a? sin (w + i) — (a? 8 — h) BI, 
so ist das Problem vollstandig gelést. Vergl. S. 12. 


Fir den Grenzfall des Gleichgewichts erhilt man wegen 
h =a’: cos gy, = 0, demnach ~,=F, ee sine lt eipeeOLOee 
woraus 
(2n41) = ) oe 


B= taf sede —2a 
[indy — 20h 


"470 


oder, wenn E und K resp. das vollstindige elliptische In- 
tegral zweiter und erster Gattung bezeichnen, 


B= 2a(2E — K) (2n+ 1). 


Hierbei mufs jedoch » den Werth Null haben; denn 
hitte es irgend einen gréfseren Werth, so mifste unter 
den Radienvectoren ¢ des Tropfens immer irgend ein ¢ 


o 4s a T 
existiren, fiir welches n = 9, also g, => und demnach 


~ =a’, also der Grenzfall des Gleichgewichts eintreten 
miifste. Die gréf{ste Breite, welche ein ringférmiger Tropfen 
erlangen kann, ist also | 5 

B= 2a (QE — K). 
Alsdann wird ferner(s. Abschn. IIJ.): sin } (o+0)=148 = x, 
und V= 2Ua’ sin (@ +1) = 4U0@ x Vi? = 4U xx, 
wenn x, den complementiren Modul bezeichnet. 

Fiigt man noch die Bedingung =} 2 hinzu, so sind 
dadurch alle Dimensionen des Tropfens bestimmt (s. Ab- 
schnitt III.) Wegen a8=/2 erhalt dann der Modul den Werth 
%=Yi, und dies gestattet eine bequeme numerische Berech- 
nung von B. Hs ist némlich dann, wenn K, das vollstiin- 
dige elliptische Integral erster Gattung mit complementaérem 
Modul bezeichnet, 

K = K, = 1,8540747 1”) 
_ 2k, oe 
und demnach g==e ~ =e = 0,0432138, 
E = 1,3511453. '*) 


Es wird somit 
B = 2a. 0,8482159, 


wodurch sich aus dem friiher gebrauchten Werthe von 
2a? = 15,332 fiir Wasser von 0° C. ergiebt 


B= 4.697™™, 


12) Durége, Theorie der ellipt. Functionen, § 47, § 52. 

21? q 2q? 3q° 

K bopticgtiogs 
Man erhilt bereits fiir g* = 0,0000035. \Vergl. Jacobi, Funda- 
menta nova theoriae functionum ellipticarum, § 47. Dureége a. a. O. 


13) Aus der Reihe = K — 


471 


Ks ist dies die Breite eines Tropfens von der Lange 
(vergl. Abschn. III.): 
a3 D167": 
Setzt man 


pee u, demnach g = amu, 
0 
so erhalt man Ausdriicke fiir s und ¢ in elliptischen Func- 
tionen. 
(1) geht tiber in 
z= a’ B —a’ f cos amu, 
und wegen der Relation'®) 
E(u) =Zut Zu) 
wird aus der Formel (2): 
t= a [2E(u)—u] = alu ue —1)— 27(u)t 


=a (LO ™ — 22 (u)}. 


Wegen } B= See —K ee kann man auch schreiben 
t=<sF — 2a Z(u). 


Der Grenzfall des ane nimlich 2 = ae == a’ 8, 
t=1B=a (2E —K) wirderreicht, wenn y = amu = 32, 
also wenn u = K. Hat der Modul x = 4a kleine Werthe, 


so eignen sich die zuletzt angegebenen Formeln zu anna- 
eG 


hernden Berechnungen. Man erhilt dann ftir q = e K 


einen kleinen Werth und kann nun mit Vortheil die Aus- 
driicke fiir cos amu und Z(u) anwenden, welche sich fiir 
dieselben durch die Jacobi’sche @-Function ergeben. 
Es ist namlich'*) 


3a 
OD cos aK +-- 
cos amu = 2) — 


fy Quu 
1 —2g cos = " 20> COB maa ane cee 


14) Jacobi, fundamenta nova, § 61. 


472 


20 
a qsin Ge — 24° sin et 
und Z (u) = = aie 
— oo 4 —_ 
aa 2q cos te COS ae 


Vernachlassigt man die Potenzen von qg von q? an, und 
beriicksichtigt, dafs 


) Vu, __1—29+294 — 299+ on 
ph qgetgtg+t... ” 


so erhilt man hieraus: 


no a 
“— Vq =1— 294, 


und demnach fiir cos amu und Z (w) die einfachen Ausdriicke: 


(1—29) cos = oe q sin 
cos amu= ——_—_——— und Z(u) = oo ae ae 
TS eu ue ics 
2 q cos K 1 2q cos=- 


Ferner erhalt man fiir K aus der Reihe '°) 


ST eits eee. 


= 9 +49 4+ 497) =F +29), 


und daraus (s. Anm. 13) 


Saal Ae —4q+ 20q”), 


demnach 
wu 
2H — K => (1— 129+ 369) = = (1 — 69). 


Fir q selbst erhalt man wegen 


ee 1 —29g+2q'— 299 + er 
M 1+2¢+29'+299+. 


mit der angegebenen Vernachlissigung: 


15) Jacobi, a. a. O., § 40. 


473 


Auf folgende Weise erhilt man einfache Ausdriicke fiir 
E und K durch den Modul und demnach durch 6 oder @. 
Entwickelt man /z, nach Potenzen von q und bricht vor 
der dritten ab, so folgt 

Ve eae ci 1 Sab Ber, 

demnach 
%,=1— 8q + 329 und x = 1 — x? = 16q — 12897. 

Man kann nun mit Hilfe der Gleichung fiir K oder E in 
bequemer Weise g und q? eliminiren und erhalt demnach 


K = 5, (34 — 18x, —5#), 


E=5(10+6x,—#), 


endlich 2E — K = © (323+ 30x, — 14). 


Fiir den Grenzfall des Gleichgewichts (s. Abschn. III.) ist 


oes 
2 


B= 2a (2E — K). 
Man erhalt nun die Breite B durch die Kriimmung im 
tiefsten Punkte B oder den Randwinkel w ausgedriickt, 


o+i 


59 und 


z=1a9=sin , demnach x = /{—x? = cos 


nimlich: 
B= “7 Ga? 6? + 30 Vi— a6? — 14) 
oder B= % (3 sin? 9" + 30 cos °+'— 14). 


Durch diese Formeln ist man nunmebr in den Stand 
gesetzt, fiir Hohlcylinder von gegebener Wandstirke B die 
Constante @ und den Winkel ™ zu berechnen, welche dem 
Tropfen im Augenblicke des Zerreifsens zugehéren. Es 
ist damit die Aufgabe gelést, mittelst der Formeln h = a? # 
und V = 2Ua@? sin (w+) die maximale Lange und das 
sugehorige Volumen eines Tropfens zu bestimmen, welcher 
an einem gegebenen verticalen Hohlcylinder hingen kann. 

Einen Zusammenhang zwischen dem Substitutionswinkel 


g und dem Winkel &# findet man durch Vergleichung der 


o 


AT4 


beiden Ausdriicke fir 2, namlich 
= 06 — Vat g?—4asin?4 9 und = a? 6 — a” f cos g, 


woraus af sin g = 2 sin . oder sin 1.3 = x sin g. 


VII. 
Allgemeine Integralgleichung. 


Zum Schlufs soll die allgemeine Integration der Diffe- 
rentialgleichung II,1 durch eine Reihenentwickelung an- 


gedeutet werden. Sobald Winkel 790°, “ = o wird, 


ist eine Entwickelung von z nach Potenzen von ¢ offenbar 
im Allgemeinen nicht méglich. Stelltman aber die Bedingung 
voran, dals t < = worin die Bedingung » < ~ einge- 
schlossen ist, so wird man bei der Einschrankung auf 
Tropfen der genannten Art mindestens innerhalb gewisser 
Grenzen immer berechtigt seyn, die Entwickelung 
s=a,tat+aP+...= = a, t" 
als gestattet anzusehen. 

Zur Bestimmung der Coefficienten a, formen wir II, 1 
um, indem wir dieselbe mit dz multipliciren, integriren 
und zur Abkirzung Z @ einfiihren, dabei « aes schrei- 

a 


i 


ben; es wird 
anes sin 8) 4g 
cos J} = 1 {(Qr—esx ; )tg o dt. 


Durch nochmalige Multiplication mit tg 3, resp. = 
wird | ; 


- g __ dz a oe __ sin 7] dz 
sind =F fl J [27 &% |G at}. (1.) 


Beriicksichtigt man, dafs nach IV,2: 


sin = yt— +f stdt, 


475 
so lassen sich nun alle in Gleichung (1) vorkommenden 
Gréfsen leicht durch Reihenausdriicke ersetzen, welche aus 
Ti Ss a,, t” 


erhalten werden. Die Ausfiihrung der Rechnung, woriiber 
die Inaugural-Dissertation!®) des Verfassers Niheres giebt, 
liefert nach angemessener Constantenbestimmung die Coeffi- 
cienten der Reihe folgendermafsen: 


a, = a, = a, a4 gerne. Gon 41 nee = 0, 
2a, = 7; 
é 
4a, — 2ya,? — vy A 5 
é 
6a, = 4y a, a, + 2ya, a, — 2a, — re . 24, — Gun 


8a, = 6ya,a, + 47a, a, + pectin 
— 4a, “2 Ga, .2a,), 


— 2a, * Ga,.4a, + 2a,.24a,) 


é 
edad (ada 
(20 + 2) Gz, 42 == Wnyd, a,,-+ (Qn — 2) ya, a,» 
mf os 9, 0-89 lye Bas 


— (2n— 2) a, 27> (ja, .24a,), 
— (2n—4) a,_, = (Gm. 4a, + 54,242), 


— 2a, z [3a, (2n — 2)a,, 2 + 


5a. (2m —A4) da, ye 2a ao age 


Rechnet man die Coefficienten der ersten Glieder aus, 
so erhalt man als die ersten Glieder des Integrals der 


-Gleichung II, 1: 


16) Ueber Tropfen, welche an festen Kérpern hangen und der Schwer- 
kraft unterworfen sind. Breslau, 1873. 


oder = i7? UBT cast 


a ‘$54 


+..}. 


Dafs hieraus die friiher durch Annaherung gefundenen 
Falle als specielle Falle hervorgehen, wenn man nur die 
Oten resp. 1sten Potenzen von ¢ resp. y in Betracht zieht, 
ist unschwer nachzuweisen. 


Da man zur Bestimmung der Coefficienten a,, gendthigt 
war, eine dreifache Multiplication von unendlichen Reihen 
vorzunehmen, so ist noch nachzuweisen, dafs die Summe 
der resultirenden Reihe gleich dem Product der Summen 
der urspriinglichen Reihe sey, dafs man also ihre Coeffi- 
cienten einander gleichsetzen diirfe. Die bisher stillschwei- 
gend gemachte Annahme ist nur dann gestattet, wenn die 
zu multiplicirenden Reihen, welche miglicher Weise _ne- 
gative Glieder enthalten, auch dann noch convergiren, wenn 
man saémmtlichen Coefficienten das positive Vorzeichen 
giebt. Um die unbedingte Convergenz zu zeigen, fihre 
man ¢ = Re in die Differentialgleichung ein, wodurch 
man eine Entwickelung von % nach geraden Potenzen von 


= enthillt, wihrend die Coefficienten bis auf einen Factor 


A? in ihrem letzten Gliede von derselben Form bleiben. 
Man zeigt dann, dafs auch fiir unendliche m keiner der 
Coefficienten unendlich grofs werden kann, indem jedes der 
Aggregate von unendlicher Gliederzahl, aus welchen er 
zusammengesetzt ist, sich einer endlichen bestimmten Grenze 
nihert. Damit ist schliefslich bewiesen, dafs die fiir z 
gefundene Reihe unbedingt convergirt fiir jeden Werth 
von t, welcher kleiner ist als die beliebig gewiahlte 


Grofse R. Dasselbe gilt dann fir die Reihe fir ©. 


477 


Nachdem so die Coefficienten a,, bekannt geworden, 
ergeben sich leicht die Formeln fiir Lange, Randwinkel 
und Volumen des Tropfens, nimlich: 


h= Ya, fm sin (w +?) — yR —— ne N Gn Va ius 


<= 9n+2 
21 1 
T=Rhn — Se 77 ee LE 2 $2 
2m Sana fh ong eR ‘ 
1 1 


VY. Ueber die Einwirkung des Lichtes auf freies 
Chior von E. Budde. 


Vorgetragen in der Sitzung der niederrhein. Gesellschaft fiir Natur- und 
Heilkunde am 7. Juli 1873. 


ig einer friiheren Abhandlung (diese Annalen Bd. 140, 
S. 213) habe ich die Thatsache verdffentlicht, dals freies 
Chlor und Brom unter dem EHinflufs der Lichtstrahlen von 
hoher Brechbarkeit sich ausdehnen. Ich habe zugleich die 
theoretischen Erwagungen mitgetheilt, welche mich zur 
Entdeckung dieser Erscheinung fiihrten, und die Hypothe- 
sen aufgezahlt, welche behufs Erklarung derselben in Be- 
tracht kommen. Sie lauten: 

1) Das Licht lockert und zersetzt die Chlormoleciile 
Cl, in freie Atome Cl. 

2) Das Licht leistet im Chlor irgend eine andere 
Arbeit, die sich in Warme umsetzt und dadurch 
die Ausdehnung hervorruft. 

3) Es erwirmt das Chlor direct, so wie es z. B. den 
Ruls erwarmt. 

Von diesen drei Hypothesen ist die zweite nur ein 
Nothbehelf; die dritte war wenig wahrscheinlich, weil wir, 
seit den feinen Versuchen Tyndall’s noch mehr als fri- 


478 


her, gewohnt sind, die absolute Intensitét der Strahlen 
jenseit des Griin fiir verschwindend gering zu halten; die 
erste war diejenige, von der ich ausging, als ich die Ver- 
suche anstellte, so dafs das Resultat als eine Bestatigung 
fiir sie erschien; sie lieferte zugleich eine bequeme Erkla- 
rung der chemischen Activitét des isolirten Chlors, sie 
dringte sich daher in den Vordergrund, ohne indessen die 
beiden andern kategorisch auszuschliefsen. 

Ich habe nun die mit dem Chlor angestellten Experi- 
mente weiter verfolgt und theile im Folgenden ein erstes 
Hauptresultat der ferneren Untersuchung mit. Zunachst 
war es mir darum zu thun, die fragliche Erscheinung be- 
quem und in gréfserem Malsstabe sichtbar zu machen; 
dazu diente — nach anderen wieder verlassenen Apparaten 
— ein Differentialthermometer, dessen eine Kugel mit 
-Chlor, die andere mit Luft gefillt war, mit Schwefelsiure 
als trennender Fliissigkeit. Im Einzeluen erhielt dasselbe 
folgende Einrichtung: 


Hig. 1. 


PELL 


| | i | 
50 46 30 Ga 


479 


Ein mit drei Stellschrauben versehenes Stativ von der 
“Form, welche ftir das Leslie’sche Differentialthermometer 


_ gebrauchlich ist, tragt den symmetrischen Glasapparat 


AzcmnopyB, von dem in der Zeichnung rechts die 
Kugel y und der Ansatzpunkt p durch den Schirm C ver- 
deckt sind, tibrigens der Kugel 2 und dem Punkte m ge- 
nau entsprechen. A und B sind zwei gréfsere, «und y 
zwei kleinere Kugeln, A communicirt mit v, B mit y durch 
ein kurzes Rohr von willktihrlicher Dicke; beim Blasen 
von A und # ist darauf zu achten, dafs sich in ihrem 
Inneren kein grauer Anflug einbrenne. a@ und y sind 
durch das weite Capillarrohr mnop verbunden; dies ist 
mit reiner aerirter Schwefelsdiure von hoher Concentration 
geftillt, so dafs die Saéure in w und y bis zu 6 oder 8 
Millimeter Héhe hineinragt. Die Weite von mnop betrigt 
wenigstens } Millimeter, besser 1 Millimeter, weil die Schwe- 
felsiure sich sonst zu steif bewegt. Die Kugeln 2 und y 
sind vor der direkten Einwirkung des Lichtes irgendwie, 
aber gleichmiafsig, geschiitzt, z. B. durch zwei runde Schirme 
von blankem Messing ( und C’' (der linke, C’, ist in der 
Figur nur punktirte Conturen angedeutet). Von den bei- 
den grofsen Kugeln enthalt die eine, etwa A, Chlor, wel- 
ches natiirlich bis an die Schwefelsiure in a hinabreicht; 
die andere, B nebst dem oberen Theile von y, ist mit Luft 
gefiillt. Dies Chlor leitet man beim Fiillen am _ besten 
durch ein feines Rohr von oben herab in die Siure von 
x, so dafs diese damit gesittigt wird; sie farbt sich dabei 
gelb, und es mag gleich hier bemerkt werden, dafs eben 
defswegen die Schirme C C’ angebracht sind; dieselben 
sollen eine asymmetrische Absorption des auffallenden 
Lichtes in «x verhiiten. Reinheit des Chlors ist natiirlich 
wiinschenswerth, fiir blofs qualitative Versuche aber nicht 
erforderlich. Das Stativ trigt ein Senkel s, mit dessen 
Hilfe eine Normalstellung fixirt werden kann; zwischen o 
und 2 eine willkiirliche Skale. 

Um den Apparat zu gebrauchen, mufs man einen Index 
anbringen; als solcher dient eine in der Nahe von n in die 


480 
Schwefelsiure gebrachte Luftblase. Fiir kurze Versuche — 
kann auch eine Chlorblase verwandt werden, nach einigen 
Stunden wird sie aber absorbirt; nicht aerirte Saure ver- 
schluckt tibrigens auch kleine Luftblasen, Die zum Ein- 
bringen des Index erforderlichen Manipulationen sind etwas 
umstindlich; man verfihrt dabei am besten nach folgendem 
Schema: 

1) Kraftige Neigung von B nach unten, die Saure 
aus « fliefst zur Seite, der Séurefaden im Capillar- 
rohr fliefst nach y und ihm folgt ein Chlorfaden 
bei m. 

2) Riickkehr zur angenabrten Normalstellung; die in 
x gebliebene Saure schliefst den Chlorfaden zur 
Blase ab. 

3) Mafsige Neigung von B; die Blase fliefst einge- 
schlossen bis in die Nahe von o. 

4) Kraftige Neigung von 4 nach unten; Saure in y 
fliefst zur Seite, bei p tritt ein Luftfaden ein. 

5) Horizontalstellung; die Saure in y schliefst den 
Luftfaden zur Blase ab, welche sich nahe sym- 
metrisch zu dem ad 3) fiir die Chlorblase ge- 
wahlten Punkte einstellt. 

Ein solcher Index bewegt sich mit der ihn einschliefsen- 
den Saure ganz regelmafsig, waihrend ein einseitig begranzter 
Saurefaden im Capillarrohr die gréfsten Unregelmalsigkeiten 
zeigt. Um grobe Stérungen des statischen und capillaren 
Gleichgewichts durch die Bewegungen, die das Licht her- 
vorruft, zu vermeiden, sind eben die Erweiterungen «# und 
y angebracht. 

Bequeme Dimensionen des Apparates: Durchmesser von 
A und B 5 bis 6 Centimeter, Durchmesser von w und y 
2 bis 2} Centimeter, Hohe mn= op = 15 Centimeter, Lange 
no == 30 Centimeter, Linge der Blase 5 bis 15 Millimeter. 

FKiir das im Vorstehenden beschriebene Instrument 
schlage ich den Namen ,,Chlorthermoskop* vor, der durch 
das Folgende seine Begriindung finden wird. Einmal ein- 
gerichtet, halt es sich Monate, wahrscheinlich Jahre lang 


481 


brauchbar. Gegen ungleichmafsige Erwarmungen ist es 
natiirlich sehr empfindlich; doch afficiren dieselben, so 
lange Strahlen von hoher Brechbarkeit ausgeschlossen sind, 
mehr das Glas der Hiille, als den Inhalt der Kugeln und 
sind daher, wenn man ganz rohe Stérungen ausschliefst, 
an ihrer characteristischen Langsamkeit leicht zu erkennen. 
Seine eigenthiimlichen Eigenschaften zeigt das Chlorther- 
moskop, wenn es einer Strahlung ausgesetzt wird, die seine 
beiden Seiten gleichmalsig trifft. Eine solche Strahluug 
afficirt das Instrument symmetrisch mit Ausnahme eines 
einzigen Theils, des Inhaltes der Kugeln A und B. Wih- 
rend die Luft in B die Wellen, welche sie treffen, unge- 
hindert durchgehen lafst, halt das Chlor in A gewisse Licht- 
arten zuriick und zeigt die durch diese hervorgerufene 
Ausdehnung; der Index verschiebt sich in der Richtung 
von A nach B. 

Und zwar bringen zunichst die ultrarothen (Warme-) 
Strahlen, da sie von Chlor merklich, wenn auch in geringem 
Grade absorbirt werden, eine Erwirmung, und dadurch 
eine kleine Verschiebung zu Stande. Die Empfindlichkeit 
gegen dieselbe ist aber nicht grofs; ein Apparat von den 
Dimensionen des oben angefiihrten zeigt deutliche und 
schnelle Ausschlage erst wenn man Strahlungen verwendet, 
die mit der blofsen Hand zu fiihlen sind. Eine dunkel- 
gliihende eiserne Birne, von nahe 1 Kilo Gewicht, welche 
wihrend der Beobachtung an einem rotirenden Faden auf- 
gehaingt erkaltet, verschiebt aus einer Entfernung von } 
Meter den Index um 3 bis 5 Millimeter. 

Anders ein Lichtbiindel, welches stark brechbares Licht 
enthalt. Ich glaubte anfangs, meinen Apparaten grofse 
Dimensionen geben zu miissen, und wihlte fiir das erste 
Instrument Kugeln von 10 Centimeter Durchmesser bei 
einer Capillaren von { Millimeter Weite. In die Februar- 
sonne gebracht, zeigte dasselbe eine sofortige Verschiebung 
des Index, die mehr als die ganze Lange der Capillaren, 
d. h. mehr als 5 Meter Betas was mich veranlalste, zu 
kleineren Manteen iiberzugehen. Lin solches Kleines In- 


Poggendorff’s Annal. Erginzungsbd. VI. 31 


— 482 


strument zeigte nun im Sonnenlicht folgendes Verhalten: 
(die Zahlen wachsen in der Richtung vom Chlor zur Luft, 
sie bedeuten nahezu Millimeter). 


Stellung des Index. Verschiebung. 


Apparat im Schatten 29 
- im Sonnenschein 68 39 
-  hinter einem rothen Glase 32 3 
“ hinter einem blauen Glase 56 27 
-  hinter einem dunkelblauenGl. 52 —55 23—26 
- im Sonnenschein 73 44 
- im Schatten 30 1 


Wie man sieht, léscht das rothe Glas die Wirkung der 
Sonne fast véllig aus, das blaue lafst 2? davon bestehen; ob es — 
mehr oder weniger dunkel ist, macht dabei wenig Unter- 
schied. Es zeigt sich deutlich, dafs gerade die sehr brech- 
baren Strahlen von besonderem Einflufs auf den Apparat 
sind. Bei Anstellung der Versuche war windiges Wetter, 
welches kleine Wélkchen an der Sonne voritiberfiihrte, im 
5. Experiment und in dem Unterschiede zwischen dem 2. 
und 6. tritt die Kinwirkung solcher Wélkchen hervor; in 
der That zeigt das Chlorthermoskop jeden die Sonne passi- 
renden Cirrus durch eine kleine Schwankung an. Die 
Geschwindigkeit, womit die Bewegungen des Index den 
Variationen des Lichtes folgen, hingt von der Gréfse der 
Kugeln und der Weite des Capillarrohrs ab; sind die 
Kugeln nicht zu grofs und betrigt die letztere mehr als 
1 Millimeter, so beansprucht der Hauptstofs nur wenige 
Secunden; die genaue Einstellung bedarf natiirlich etwas 
lingerer Zeit. Die Schwefelsiure behufs leichterer Beweg- 
lichkeit durch den Chlorkohlenstoff CCl, zu ersetzen, habe 
ich ganz unthunlich gefunden; derselbe liefert so unregel- 
milsige Nebenwirkungen, dafs ich auch das eine, in meiner 
fritheren Abhandlung citirte Experiment, wobei er gedient 
hat, hiermit zuriickzuziehen zu miissen glaube, obgleich es 
bis jetzt nicht wesentlich aufserhalb der Reihe der tibrigen 
Versuche steht. 


483 


Auch gegen kriftiges diffuses Licht ist: das Instrument 
empfindlich; die Ausschlige, welche etwa ein Viertel des 
Himmels (blau mit leichten Wolken) hervorbrachte, be- 
trugen bei drei Versuchen 2 bis 7 Millimeter. 


Das Chlorthermoskop fungirt so regelmifsig, dafs ich 
glaube, es wird sich aus ihm ein bequemes Mefsinstrument 
fiir intensiv chemische Strahlungen, namentlich fir die 
directe Strahlung der Sonne, machen lassen; das Nihere 
tiber seine Anwendung festzustellen, mufs aber weiteren 
Untersuchungen vorbehalten werden. Interessante Andeu- 
tungen giebt es gelegentlich schon so; dals z. B. das Jahr 
1871 ein so erbarmliches Weinjahr gewesen, diirfte gewils 
nicht aufser Zusammenhang damit stehen, dafs ich in Bonn 
wibrend des ganzen Augustes 1871 trotz tiglichen Sonnen- 
scheins nicht einen Ausschlag beobachtet habe, der nur 
die Hialfte derjenigen vom Februar 1872 erreicht hatte. 
Gewisse von Anderen festgestellte Thatsachen liefert es 
gleichfalls ohne Weiteres, so z. B. die sehr geringe che- 
mische Wirkung der untergehenden Sonne. 


Das Vorstehende im Verein mit meinen friiheren Ver- 
suchen, bei denen das Prisma zur Anwendung kam, setzt 
die Thatsache aufser Zweifel, dafs das Chlor durch die 
hoch brechbaren Strahlen eine sehr merkliche Ausdehnung 
erleidet. Es handelt sich nun darum, die Natur dieser 
Ausdehnung kennen zu lernen. Die Gré{se derselben, wie 
sie im Chlorthermoskop hervortrat, liefs mich erwarten, 
dafs sie, wenn sie auf Erwirmung beruhte, dies bei der 
Untersuchung mit dem Thermometer direct zu erkennen 

_geben wiirde. Ich setzte daher zwei Thermometer, von 
denen das Eine in Luft, das Andere in Chlor getaucht 
war, den Sonnenstrahlen aus, und zwar unter folgenden 
Umstinden: das angewandte Lichtbiindel ging zuerst durch 
_ein Wasserbad von 15 Centimeter Dicke und trat dann 
in ein zweites Wasserbad. In diesem befanden sich zwei 
Geifsler’sche Piknometer von 40 Gramm Wassergehalt, 
die in der Mitte ein kleines Thermometer trugen; ihre 
rafts 


484 


Form zeigt nebenstehende Figur. Eins, es soll ein fir 
allemal P heifsen, wurde mit Chlor, das Andere, Q, mit 
Luft gefiillt; den dichten Verschlufs stellte eine Aufserst 


Fig. 1. 


diinne Schicht eines Gemisches von Wachs 
mit Terpentin her. P wurde drei Wochen 
lang ins Licht gestellt, ehe ich damit ex- 
perimentirte, damit die Insolution beim Ver- 
suche keine chemische Einwirkung mehr 
hervorriefe. Die Piknometer wurden ohne 
Riicksicht auf die Temperatur, welche ihre 
Thermometer gerade zeigten, in das zweite 


Wasserbad getaucht und bestrahlt; beim 
Vergleichen der Resultate wurde ange- 


“nommen, dafs die Stellungen, welche sie 


nach langerem Stehen in nicht beleuchtetem 
Wasser annehmen, gleichen Temperaturen 
entsprechen. Selbstverstindlich wurde das 
Wasser, in dem sie sich befanden, wahrend 
der ganzen Beobachtung umgerihrt. Der 


Sonnenschein eines nicht kalten Winternachmittags diente 
zu den Versuchen und ergab Folgendes: 


P (Chlor) Q (Luft) Temp. d. Wasserbades. 

Anfangsstellung 
der Thermometer: 10,6 1h2 11,3 
Das Sonnenlicht wird zugelassen; die Thermometer zeigen: 

2510 14,9 13,25 11,3 

Qh15 16,0 14,2 11,3 

2125 16,55 14,6 11,3 

230 16,6 14,65 11,32 

2540 


16,55 14,7 11,35 


P und Q sind stationar geworden. 


2550 

3h 

3510 
Ruhe, der ein 


Verdunkelung: 
136 12,55 11,2 
11,6 11,2 11,1 
10,8 10,9 11,05 


sehr langsames allgemeines Sinken folgt. 


485 


Um den Antheil zu eliminiren, welchen die Individua- 
litat der Piknometer an diesem Ergebnifs haben kénnte, 
wurde jetzt P mit Luft und Q mit Chlor gefiillt, und der 
Versuch ganz in derselben Weise wieder aufgenommen. 


Es ergab sich: 
P (Chlor) Q (Luft) Temp. d. Wasserbades. 


Anfangsstellung 5,9 6,5 6,0 


Das Sonnenlicht zugelassen; die Thermometer zeigen: 


230 6,4 7,0 6,1 
2835 7,1 7,9 6,2 
240 7,45 8,4 

2245 7,65 S7 6,4 
2°50 7,8 8,95 

2255 7,97 9,07 6,5 
30 8,0 9,15 6,6 


P und Q sind stationér geworden. 


Verdunkelung. 
35 7,6 8,6 6,65 
3510 6,9 7,6 6,6 
3»20 6,7 {Fs 
3525 6,7 7,2 6,5 


Ruhe, wie oben. 

Die Grade sind Centesimalgrade, die Hundertel geschitzt. 
Es ergiebt sich aus dem Vorstehenden fiir die stationare 

Temperaturerhéhung, welche durch die Insolation hervor- 
gebracht wurde: 
fir P mit Chlor 16,55 — 10,8 = 5°,75 
fir Q mit Luft 14,7 —10,9 = 3 ,8 

Differenz 1,95, Quotient 4 sa 


fir P mit Luft 8,0 — 6,7 = 1°,3 
fir Q mit Chlor 9,15—7,2 = 1 ,95 


: 5 
Differenz 0,66, Quotient 


1,95 __ 
iy = 15. 


486 — 

Die Vertauschung der Piknometer schliefst jeden Ein- 
wand, der sich auf die mangelhafte Vergleichbarkeit der 
Thermometer stiitzt, aus, und das Resultat lautet daher 
eben so deutlich, wie unerwartet: . 

Die stationire Temperaturerhéhung, welche ein mit 
Chlor umgebenes Thermometer im Wasserbade durch die 
Wirkung eines zufillig gegebenen, schwachen, seiner ultra- 
rothen Strahlen gréfstentheils beraubten Sonnenscheins er- 
fahrt, ist 11mal so grofs, wie die eines unter ganz gleichen 
Verhaltnissen mit Luft umgebenen Thermometers; die 
Differenz ist von der Ordnung eines ganzen Grades. 

Hieraus ware dann weiter zu schliefsen, dafs die soge- 
nannten chemischen Strahlen der Sonne im Stande sind, 
einem Chlorquantum von etwa 40 Cubikcentimetern im 
Wasserbad eine stationire Temperaturerhéhung von der 
Ordnung eines ganzen Grades zu ertheilen. 

Den tiblichen Vorstellungen tiber die absolute Intensitat 
der hochbrechbaren Strahlen widerstreitet dieser Satz so 
sehr, dafs ich glaubte, ihn durch besondere Controlexperi- 
mente erharten zu miissen. Zu diesen standen mir die 
Apparate, mit denen ich friher gearbeitet, nicht mehr zur 
Verfiigung; auch hat seit dem November 1872, wo ich 
mich mit neuen Instrumenten versehen, die Sonne so sehr 
mit ihrer Gunst gekargt, dafs ich die Versuchsreihen in 
urspriinglich projectirter Form noch nicht habe machen 
kénnen; ich mulste mich mit abgektirzten Versuchen be- 
gniigen; diese aber reichen, wie ich glaube, vollkommen 
aus, um durch gegenseitige Controle mit den frtiheren die 
beobachtete Thatsache sicherzustellen. 

Zwei Thermometer, von denen das Eine ein fir alle 
Mal A, das Andere B heifsen soll, wurden mittelst paraf- 
fintiberzogener Kautschukpfropfen in zwei Kochflischchen 
von 55 bis 56 Cubikcentimeter Inhalt befestigt; ihre Gefifse 
reichten in die Mitte des bauchigen Theils und waren 
von den Propfen etwa 8 Centimeter entfernt. Zunichst 
wurde A mit Chlor, B mit Luft gefillt und dann beide 
auf dem Boden einer Wanne mit Glaswanden befestigt; 


487 


die Scheiben der Wanne standen 10 Centimeter von ein- 
ander ab. MHierauf wurde soviel von einer tiefblauen 
Kupferoxydammoniaklésung eingegossen, dals die Koch- 
flischchen ganz bedeckt waren, das Temperaturgleichge- 
wicht annihernd abgewartet und das Ganze der Sonne 
ausgesetzt. Die correspondirende Stinde der Thermometer, 
sowie die Anfangs- und Endtemperatur der Fliissigkeit 
wurden abgelesen. Folgende Tabelle giebt die Resultate; 
die erste Colonne enthilt die Ablesung, wie sie in A ge- 
macht wurden, die zweite, dieselben Ablesungen, ausge- 
driickt in Graden des Thermometers B; der Vergleich 
zeigte naimlich, dafs zwischen 17° und 25° die Grade von 
A auf die von B zu beziehen waren durch die Formel 
x = — 0,31 + 1,012 ¢, 

--worin ¢, die an A abgelesene Temperatur, 2 diejenige 
Temperatur bezeichnet, welche B unter denselben Umstinden 
gezeigt haben wiirde. Die dritte Colonne giebt die Ab- 
lesungen an B selbst, ist also mit der zweiten unmittelbar 
vergleichbar: die Temperaturen der Flissigkeit sind gleich- 
falls auf B reducirt. Vor jeder Ablesung wurde umge- 
riihrt; die Zehntelgrade sind gelesen, die Hundertel ge- 
schatzt. 


A (Chlor) A reducirt B (unft) 
19,42 19,34 19,4 
19,55 19,47 19,44 
19,8 19,73 19,6 
20,0 19,93 19,7 
20,2 20,13 19,82 
20,6 20,53 20,2 

Anfangstemperatur der Fliissigkeit 19,4 

Endtemperatur der Flissigkeit 20,25 


Man sieht, dafs das in Luft eingeschlossene Thermo- 
meter der Temperaturzunahme der Fliissigkeit folgt, wah- 
rend das andere ihr merklich voranschreitet; die Differenz 
~gwischen beiden steigt auf 0,33°. 

Die Fillung wurde hierauf umgekehrt und das Expe- 
riment wiederholt. 


488 | 


Es ergab sich? 


A (Chior) A yreducirt B (Luft) 
20,3 20,23 20,35 
20,1 20,03 20,26 
20,2 20,13 20,45 
20,3 20,22 20,56 
20,65 20,59 20,95 
21,0 20,94 21,33 
21,4 21,35 21,8 
21,85 21,8 22,2 
23,20 22,97 23,3 

Anfangstemperatur der Fliissigkeit 20,08 
Endtemperatur der Flissigkeit 23,1. 


Das Ergebnifs lautet demnach wie oben; der Unter- 
schied zwischen A und B markirt sich schon, wihrend die 
Fliissigkeit noch abkihlend wirkt, erhebt sich bald auf 
0,3° und bleibt fortwahrend tiber dieser Gréfse. Ich hatte 
natiirlich gewiinscht, bis zum Stationairwerden beobachten 
zu kénnen, aber es ist kein Tag gekommen, an dem die 
Sonne dies gestattet hatte. Das Paraffin der Stépsel wurde 
wihrend der Versuche vom Chlor leicht braun gefirbt, 
doch glaube ich nicht, dafs die dadurch producirte Warme 
auf die Thermometer habe wirken kénnen. 

Hierauf wurden die Versuchsreihen wiederholt, nachdem 
die blaue Fliissigkeit durch eine hochgelbe Lésung von 
Kaliumbichromat ersetzt war: in den Differenzen der Ther- 
mometerstande, welche sich dabei ergaben, war keine Regel- 
mafsigkeit zu Gunsten des Chlors mehr zu beobachten, 
auch iiberschritten sie nicht 0,7°. 

Sonach darf man als experimentell bewiesen Soimahicn: 
»dafs die blauen, violetten und iibervioletten Strahlen 
des Sonnenlichtes im Stande sind, einem Chlorquantum 
eine stationdre Temperaturerhéhung von der ten 
eines ganzen Grades zu ertheilen.“ 

Es braucht nun nicht erst hervorgehoben zu werden, 

wie fremdartig dies Resultat ist. Vergleicht man die hier 
beschriebene calorische Leistung der chemischen Strahlen 


489 


mit alle dem, was friihere Beobachtungen an der Thermo- 
siule tiber deren absolute Intensitat festgestellt haben, so 
sollte man an ihrer Méglichkeit zweifeln. Dennoch lafst 
sie sich durch nihere Betrachtung der begleitenden Um- 
stinde dem System der bekannten Erscheinungen vollstin- 
dig einreihen. 

Wird irgend ein Kérper, dessen Absorptionscoéfficient 
@ ist, von einer Strahlung mit der Intensitait J getroffen, 
so lafst sich das Warmequantum, welches er in jedem 
Zeittheilchen dé aus ihr entnimmt, ausdriicken durch ein 
Product 

JaMdt, 
wo M eine von der Gestalt und Lage des Kérpers abhin- 
gige Constante ist. In demselben Zeittheilchen erleidet 
er Warmeverluste, theils durch Strahlung, theils durch 
Leitung und Arbeitsleistung. Ist seine Temperaratur um 
die Gréfse 4T iiber das Mittel der Umgebung erhdht, ist 
sein Emissionscoéfficient « und N, eine von seiner Gestalt 
und Lage abhangige Constante, so betrigt der Ausstrah- 
lungsverlust 
AT 8. N dt: 

Der Leitungs- und Arbeitsverlust richtet sich gleich- 
falls nach dem Werth von 47; beide zusammen sollen 
unter ein Produkt von der Form 

yp (4T). N,. dt 
wo g ein, Functionszeichen, N, eine weitere Constante be- 
deutet. Das Gleichgewicht tritt ein, wenn Einnahme und 
Verluste einander gleich sind 
JaM=d4T:N + 9 UT) N,. (1) 

Bei der Thermosiule ist ¢ (4T) N, betrichtlich; die 
Ableitung geschieht durch compacte Metallmassen, und 
der Strom stellt eine Arbeitsleistung der Warme dar, 
welche eben dazu dient, deren Anwesenheit sichtbar zu 
“machen. In unserem Falle aber, beim Chlor, ist die Lei- 
tung sebr gering und die 4ulsere Arbeit*fehlt vollstandig, 
g (4T)N, ist daher eine sehr kleine Grofse. Ware die- 


490 


selbe ganz zu vernachlassigen, so wiirde Gleichung (1) 
sich vereinfachen in 
JaM=dTeN, (2) 


woraus 


AT = J. Const. (3) 


So wie sie ist, wird man sie hinreichend beriicksichtigt 
haben, wenn man schreibt 


4T = J ~.Const. — 0 


wo unter » eine kleine, die Ordnung von J “Const. nicht 
wesentlich a4ndernde Gréfse verstanden wird. Dieser Werth . 


also, Le Const., zieht die Betrachtung vornehmlich auf sich. 


Sein veranderlicher Factor J - hat nun Eigenschaften, 


welche fiir gewdhnlich wenig, beim Chlor aber mit Ge- 
wicht in Betracht kommen. Um dieselben zu erkennen, 
theilen wir J, @ und « in Summanden, die sich auf die 
verschiedenen Farben beziehen; fir unsern Fall geniigt 
die Theilung in zwei, von denen der eine die wenig brech- 
baren, vulgo Warmestrahlen, der andere die sehr brech- 
baren, jenseit des Griin liegenden Wellen umfafst. Wir 
verstehen unter J,, a, und «, Intensitét, Absorptions- und 
Emissionscoéfficient fiir lange, unter J,, «, und ¢, dieselben 


Grofsen ftir kurze Wellen; an die Stelle von J = tritt 
demnach 


J; ay + J, ay 
85 Sp 


Beschranken wir uns auf den Fall, wo der betrachtete 


vy * . ° ° é, 
Kérper von gewéhnlicher Temperatur ist, so ist — und ¢, 


D 


selbst eine verschwindend kleine Gréfse: es werden nur 
dunkle Strahlen ausgesandt; demnach reducirt sich der 
Ausdruck auf 


vi Oy, + ab Oe 


&r 


491 


Die Strahlungen, mit denen man gewodhnlich arbeitet, 
sind nun solehe, in denen J, gegen J, sehr stark ent- 
wickelt ist; wir setzen eine derartige voraus. Dann sind 
folgende Falle zu unterscheiden: 


1) @, = a, = 1, Fall des vollkommen schwarzen Koér- 
pers, den man friiher in der berufsten Vorderfliche einer 
Thermosaule nahe erreicht zu haben glaubte. Aus 


J, ar + So 


wird einfach 2; die Erwirmung ist der Intensitét propor- 
tional, ohne Riicksicht auf die Farbe der Strahlung. 


2) «, =a, =k, wo k irgend einen achten Bruch be- 
zeichnet; ist dem Vorigen darin dhnlich, dafs die Farbe 
keinen Einflufs uibt. 

3) «a, =, 

In diesem Falle ist J, a, + J, a, nicht mehr einfach der 
Gesammtintensitiét (J,-+ J.) proportional, sondern diejenige 
Farbe wirkt verhiltnifsmifsig stirker, fir welche « 
gréfser ist. 

a) a, <1 o,; dann wird, da ohnehin J, viel gréfser als 
J, ist, J,a, gegen J, a, unbemerkt bleiben, noch mehr als 
dies schon in 1) und 2) der Fall ist; das Resultat hingt 
also wesentlich von J, ab. 

b) a, <«a,. Dieser Fall interessirt uns besonders. Es 
sey zunichst der Unterschied zwischen e@, und «@, nicht 
sehr grofs; das ist der Fall vieler dunkel gefiirbten Sub- 
stanzen, u. A. (nach Tyndall) des Rulses, also der ge- 
wohnlichen Thermosiule. Die resultirende Erwirmung ist 

~ nicht genau der Intensitit proportional, sondern die sehr 
brechbaren Strahlen wirken etwas stirker, als ihnen zu- 
J, cv Se 


>-—. Indessen, bei der iibermichtigen Grofse 
Srp ds 


“von J, bleibt J, a, dennoch sehr klein gegen J. a,, und 
fir grébere Instrumente hingt das Ergebnifs nach wie 


vor von J, allein ab. 


kame, 


492 

Anders, wenn, wie wir jetzt annehmen wollen, @, aufser- — 
ordentlich klein gegen , ist. Dann kann J, @, auch gegen 
J, a, klein werden, die Proportionalitaét mit der Intensitat 
hért ganz auf, und die resultirende Erwirmung hangt zum 


grofsen Theil oder fast ganz von J, ab. Zugleich aber 
wird wegen der Kleinheit von @, nach dem Kirch hoff’schen 


Gesetz auch «¢, eine sehr kleine Gréfse und J, < kann da- 


her einen Werth erlangen, der zu dem Betrage von J, in 
gar keinem Verhaltnifs steht. — 

Das ist der Fall beim Chlor; es absorbirt die hoch- 
brechbaren Strahlen sehr vollstindig; indem es sie aber 
in Warme verwandelt, bildet es aus ihnen Warme von 
niedriger Temperatur, welche nur in Form von langen, 
dunklen Wellen ausgestrahlt werden kann; fiir diese ist 
sein Emissionscoefficient sehr gering (Tyndall), die ver- 
schluckte Warme kann also nur dufserst langsam wieder 
ausgestrahlt werden, sie sammelt sich an und bringt eine 
merkliche Temperaturerhéhung hervor. 


Somit ist die auf den ersten Blick héchst tberraschende 
Beobachtung, dafs das Chlor durch die hochbrechbaren 
Strahlen der Sonne um sehr merkliche Betrige erwirmt 
werden kann, erklirt. Aehnliche Erscheinungen lassen 
sich fiir andere Kérper voraussagen. Die Lésung von Jod 
in Schwefelkohlenstoff z. B. verhalt sich nach Tyndall 
gegen das gesammte sichtbare Spectrum ebenso, wie Chlor 
gegen den Theil jenseits des Griin; bezieht man a, auf 
die sichtbaren, «, auf die ultrarothen Strahlen, so ist die 
ganze obige Betrachtung auf dieselbe anwendbar: die sicht- 
baren Strahlen miissen in ihr eine unverhialtnifsmafsige 
Temperaturerhéhung hervorbringen, und es wird leicht ‘seyn, 
Versuche zusammenzustellen, die zugleich zur Hvidenz 
bringen 1) dafs die genannte Flissigkeit von der Strahlung 
z. B. einer elektrischen Lampe nur 1 pCt. absorbirt, und 
2) dafs sie sich durch dieses eine Procent, wenn die Ab- 
leitung méglichst ausgeschlossen ist, eben so stark erwarmt, 
wie andere Substanzen durch einen grofsen Theil des durch- 


493 


r 


gehenden Restes. Mir fehlen die Aparate, um diesen Nach. 
weis zu fihren. 

Auch der Rufs unterliegt derselben Betrachtung; nach 
Tyndall lafst er die langsten ultrarothen Wellen durch; 
bei einer Temperatur also, wo ein vollkommen schwarzer 
KGrper nur solche ausstrahlt, wiirde er sich gegen Roth 
und nichstliegendes Ultraroth ahnlich verhalten, wie Chlor 
gegen Blau. Hieraus und aus den oben unter 3b gemachten 
Bemerkungen ergiebt sich im Vorbeigehen, dafs die tibliche 
Annahme, die Angaben der Thermosiule seyen nur von 
der absoluten Intensitat, nicht von der Farbe der auffallen- 
den Strahlen abhingig, nicht stricte zulassig ist; ob die 
Fehler, welche sie herbeifiihrt, merklich werden kénnen, 
bedarf einer besonderen Priifung, wie denn iiberhaupt die 
obigen Bemerkungen allgemeinere Bedeutung haben und 
weiterer Ausfiihrung fahig sind. 

Wir kehren zum Chlor zuriick. Es ist klar, dafs die 
Thermometer in den beschriebenen Versuchen nicht genau 
die Temperatur ihrer nichsten Umgebung anzeigen; vielmehr 
ist ihre eigene Strahlung fiir sie ein Grund zur Abkiihlung. 
Daraus folgt erstens fiir die Praxis, dafs man méglichst 
kleine Thermometer anzuwenden habe, und zweitens fiir die 
Versuchsergebnisse, dafs die betrachteten Differenzen klei- 
ner sind, als die wahren Differenzen zwischen dem Chlor 
und der umspiilenden Fliissigkeit. Die Zahlenwerthe 1,95°; 
0,66°; 0,3..°; welche ich fiir die Temperaturiiberschiisse 
des Chlors in den verschiedenen Versuchsreihen erhielt, 
sind nur als rohe, und zwar zu kleine, Annaéherungen zn 
betrachten. 

Wir erértern zunichst die Frage, ob sie mit den am 
Chlorthermoskop beobachteten Ausdehnungen der Grofse 
nach sich vergleichen lassen. Ein willkiihrlich ausgewiblter 
Versuch mit dem letzteren aus dem Februar 1871 zeigte 
eine Verschiebung des Index von 48,2 Millimetern. Die 
Chlorkugel des Instruments war vor der Fiillung ausge- 
messen; sie fafste 91,7 Cubikcentimeter, der Durchmesser 
des Capillarrohres betrug 0,8 Millimeter, sein Querschnitt 


494 


demnach 0,50 O Millimeter und obige 48,2 Millimeter re- 
prasentiren daher eine Ausdehnung von 0,241 Cubikcenti- 
meter gleich 0,0026 des Kugelinhalts. Darf man annehmen, 
die beiden mit Gas erfiilllen Raume A + a und B + b 
(siehe oben, Beschreibung) seyen einander gleich und der 
Betrag der Ausdehnung sey so gering, dafs sein Quadrat 
verschwindet — und diese Bedingungen sind fiir unsere 
Zwecke hinreichend erfiillt — so zeigt eine einfache Rech- 
nung'), dafs die Verschiebung des Index gerade doppelt 
so grofs seyn wiirde, wenn die Kugel B durch die freie 
Luft ersetzt wire; sie wiirde demnach 0,0052. des Inhaltes 
von A ausmachen, d. h. sie entspricht einem Temperatur- 
tberschuls von etwa 1,4° C. Dieser Werth ist von der- 
selben Ordnung, wie die mit den Piknometern erhaltenen. 

Ich habe mich vergeblich bemiiht, Methoden zu er- 
sinnen, welche zu einer pracisen Beantwortung der Frage 
1) Man denke sich zwei Volumina Gas, jedes gleich v, mit einander in 

Verbindung gesetzt und durch einen Index von einander geschieden; 

der Druck in beiden sey p. Tritt auf der einen Seite eine Vermeh- 

rung desselben um eine kleine Gréfse dp ein, so erfolgt unter Ver- 

schiebung des Index eine entsprechende Vermehrung des Volumens 


um eine kleine Grofse dv, wihrend das zweite Volumen um dieselbe 
Gréfse dv vermindert wird. Der Druck in dem ersten stellt sich da- 


durch auf (p+ dp) . der im zweiten auf d 


v 
v+tdv’ v—dv a 


v 


A Fee 


Vv 
(p + dp) ~ So as 
wird die Bedingung des Gleichgewichts. Hieraus ergiebt sich 
vdp — pdv — dp dv = pdv. 
Das Glied dpdv ist von derselben Ordnung wie dv, also zu vernach- 
lassigen, somit bleibt 
vdp = 2pdv 
v 
dv= 2p dp 
Dagegen wiirde, wenn das zweite Volumen unendlich grofs, die Aus- 
dehnung des ersten also ungehindert wire, die Gleichgewichtsbedin- 
gung lauten 


also fiir dv den doppelten Werth ergeben. 


495 


fihren kénnten: ,Reicht die Erwirmuug, welche das Chlor 
im sehr brechbaren Lichte erfaihrt, hin, um die an ihm 
beobachtete Ausdehnung zu erklaren, joder nicht?“ So- 
wohl die genaue Deutung von Thermometerversuchen, wic 
die beschriebenen, als auch die Untersuchung durch alle 
anderen Arten der Messung, welche sich mir darbieten 
wollten, setzt die Erfillung von Bedingungen voraus, die 
ich nicht realisiren konnte. Namentlich zeigte sich stets, 
dafs es zum Gelingen der Bestimmung erforderlich seyn 
wiirde, den Betrag der Abkihlung, welchen eine iiber das 
Mittel ihrer Umgebung erwirmte Chlormenge durch 
Leitung erfihrt, auszusondern und mit einer Genauigkeit 
zu erkennen, die mir bis heute unerreichbar scheint. Ich 
mufste mich also damit begniigen, die rohen Ergebnisse, 
welche ich bisher aufgezahlt, fiir die Lésung des Problems 
zu verwenden; nach ihnen lautet das Resultat: 

Das Chlor erfaéhrt durch die sehr brechbaren Strahlen 
eine Ausdehnung und eine Erwidrmung; nach den mit dem 
Thermometer angestellten Versuchen ist kein Grund vorhan- 
den, der ersteren eine andere Ursache als der letsteren su- 
zuschreiben. 

Der Name ,,Chlorthermoskop* fiir die beschriebene 
Modification des Differential-Thermometers ist damit ge- 
rechtfertigt. Dafs ich die Ausdehnung des Chlors auf 
Grund einer a priori gemachten Hypothese iiber ihre Na- 
tur gefunden, berechtigt nicht dazu, die Vermuthung, es 
sey neben der Erwirmung noch Platz fiir die in jener Hy- 
pothese angenommene Ursache, die Zersetzung der Mole- 
kiile, tibrig, als durch die weiteren Versuche unterstiitzt 
zu betrachten. 

Zu bemerken ist hier tibrigens noch Folgendes: die 
theoretischen Erwigungen, durch welche die verhaltnils- 
mafsig sehr bedeutende Temperaturerhéhung des Chlors 
erklart wurde, bleiben auch dann noch giiltig, wenn die 
‘Erwarmung desselben nicht direct, sondern indirect, durch 
Vermittelung einer vortibergehenden Arbeit des Lichtes 
geleistet wird. Man denke sich z. B., dafs das Licht eine 


496 
Anzahl der Molekiile Cl? auflokere, dafs diese Molekiile 


sich gelegentlich wieder vereinigen, und dafs, nachdem die 
Einwirkung der Strahlen einige Zeit gedauert, ein statio- 
nirer Zustand erreicht werde, in dem wiahrend jedes Zeit- 
theichens eben so viel Molekiile an einigen Stellen aufge- 
lockert werden, wie sich an anderen wieder fest vereinigen. 
Von der lebendigen Kraft der ankommenden Lichtwelle 
wird dann irgend ein Theil 4 zur Arbeit des Auflockerns 
verwendet; in derselben Zeit wird aber an den Orten, wo 
die Wiederbefestigung der Atome geschieht, genau dieselbe 
Arbeit 2 in Form von Verbindungswirme frei, so dafs in 
Summa jedes Zeittheilchen eben so viel Warme liefert, als 
ob die Lichtstrahlen sich direct in Warme umgesetzt 
haitten. Acehnliches gilt fiir jede Arbeit, deren Resultate 
sich nicht in’s Unbegranzte in dem bestrahlten Kérper 
anhaufen. 

Ich glaube allerdings, dafs die Annahme, das Licht 
lockere die Chlormolekiile, immer noch viel fiir sich hat. 
Der Glaube, dafs man in der Ausdehnung des Gases die 
wirkliche Zersetzung einer grofsen Zahl von Molekiilen direct 
beobachte, ist nach dem Inhalt des Vorangehenden fallen 
zu lassen; die Méglichkeit, dafs eine blofse Lockerung, viel- 
leicht auch hie und da eine Zersetzung eintrete, wird je- 
doch dadurch nicht berithrt. Und es giebt rein chemische 
Erwagungen, welche meines Erachtens hinreichen, dieser 
Modglichkeit den Rang einer annehmbaren Hypothese zu 
geben. In meiner fritheren Abhandlung habe ich bereits 
erértert, wie einfach sich die Wirkung des Lichtes auf 
die chemische Activitiét des Chlors erklart, wenn man die 
genannte Annahme macht; die dort angefiihrten Griinde 
haben allgemeinere Giiltigkeit, und die fiir das Chlor auf- 
gestellte Vermuthung ist ein Theil eines Gedankens von 
weiterem Umfange, den ich zum Schlusse hinstelle, um 
ihn fiir sich und fiir seinen speciellen Theil, die Lockerung 
der Chlormolekiile, reden zu lassen. 

Nach Clausius und Anderen nimmt man allgemein 
an, dals die Molektile der meisten einfachen Korper aus 


497 


zwei oder mehr Atomen bestehen. Daraus ergeben sich 
sofort zwei wichtige Folgerungen: 

1) Datfs die beobachteten sogenannten Verbindungswar- 
men nur Differenzen der wahren Verbindungswarmen sind. 

2) Dafs zur Bildung einer Verbindung aus den Ele- 
menten im Allgemeinen eine vorgingige Zersetzung dieser 
Elemente néthig ist, und dafs dieser Umstand es erklirt, 
wie zwei Elemente, z. B. 9 und S, trotz lebhafter Ver- 
wandtschaft ungestért nebeneinander bestehen kénnen, wenn 
nicht ein Anstofs, und zwar ein Anstols von trennendem 
Character gegeben wird. Wenn zwei Verbindungen, wie 
$®, und CH,, ohne sich anzugreifen, neben einander be- 
stehen, obgleich C und H zu S und O lebhafte Verwandt- 
schaft besitzen, so zweifelt Niemand daran, dafs eben die 
zwischen S und O, einerseits, zwischen C und H, andererseits 
thitigen Kriafte die Stabililat der einmal vorhandenen 
Verbindungen aufrecht halten, dafs S den Kohlenstoff oder 
Wasserstoff nicht ergreift, weil es vom Sauerstoff festge- — 
halten wird, und umgekehrt. Sind aber zwei einfache 
Kérper gegeben, so ist offenbar dasselbe der Fall: S, und 
0,, H, und Cl, bestehen neben einander, weil die Anzie- 
hungen S—S, O—O, H—H und Ci—Cl die Einwirkun- 
gen S—O und H—Cl nicht zu Stande kommen lassen; 
soll die Verbindung erfolgen, so mufs eine Lockerung in 
wenigstens Einem der vorhandenen Molekiile eintreten. 
Bei den meisten Substanzen ist die Entziindungswarme des 
Agens, welches diese Lockerung leistet, wie beim Chlor- 
knallgas, auch das Licht. Ob eine wirkliche Spaltung oder 
nur eine Schwichung des Zusammenhanges erforderlich 
ist, kann a priori nicht entschieden werden; die letztere 
ist im Allgemeinen wahrscheinlicher. Trate beim Chlor eine 
wirkliche Spaltung ein, so ist zu vermuthen, dafs eine 
Nachwirkung im Dunkeln existiren miifste. Die Experi- 
“mentatorn haben bekanntlich tiber diesen Punkt verschie- 
dene Ansichten geaufsert; mir scheint, dafs Bunsen’s 
Versuche den Ausschlag geben; sie sprechen gegen die 
Nachwirkung, also gegen die villige Zersetzung. Die 


Poggendorff’s Annal. Erginzungbd. VI. 382 


498 


im Vorstehenden gegebenen Erwdgungen erweisen sich 
sofort als fruchtbar. Schreibt man z. B. dem Stickstoff 
die Kigenschaft zu, dafs seine Molekiile N, durch bedeu- 
tende Krafte in ihrem Bestande erhalten werden, so hat 
man eine méglichst einfache Erklarung fiir eine ganze Reihe 
von Thatsachen, z. B. dafs der freie Stickstoff N, sehr trige 
ist, waihrend der einmal in Verbindung befindliche eine 
Menge von Verwandtschaften zeigt, zweitens, dafs die stick- 
stoffhaltigen Verbindungen sich oft explosiv zersetzen (be- 
ruht auf der Warmemenge, welche die Verbindung N—N 
liefert); ferner, dafs ein Doppel-Stickstoff so vielfach als 
Bindeglied in den ,, Diazokérpern* vorkommt, usw. Im 
Gegensatze zu ihm scheint der Wasserstoff eine geringe 
Verbindungswarme H — H zu besitzen und daher la{st er sich 
ohne Widerstand in Verbindungen einfiihren, wenn nur 
der ihm dargebotene Korper freie Activitat besitzt, deshalb 
gentigt auch die Lockerung der Chloratome, um —in dem 
Gemenge Cl, +- H, die Verbrennung einzuleiten. 


Paris, 20. Juni 1873. 


A. W. Schade’s Buchdruckerei (L, Schade) in Berlin, Stallschreiberstr. 47. 


ANNALEN 
DER PHYSIK UND CHEMIE. 
Bd. VI. ERGANZUNG. St. 4. 


I. Optische Untersuchungen einiger Reihen iso- 
morpher Substanzen; von Haldor Topsoe und 
C. Christiansen. 

(Von den HH. Verf. gemachter und in den Ann. de chim. et de phys. 1874 
T. 1 veréffentlichter Auszug aus der Original-Abhandlung in den Schriften 


der kénigl. danischen Gesellschaft der Wissenschaften, die wegen ihres 
grofsen Umfangs (155 Seiten 4°) nicht fiir die Annalen geeignet ist.) 


Bexanntlich hat De Senarmont eine Reihe optischer 
Untersuchungen unternommen, um zu entscheiden, ob eine 
krystallographische Isomorphie eine optische Analogie be- 
dinge. Als Resultat seiner Arbeit ergab sich, dafs eine 
solche Analogie nicht stattfindet. Er selbst sagt: ,Die be- 
dingenden Ursachen der geometrischen Form sind von 
anderer Ordnung als die Ursachen, welche die optisch 
doppelt-brechenden Eigenschaften bedingen, weil diese 
Form in ganzen Gruppen von isomorphen Substanzen 
dieselbe bleibt, wahrend die optischen Kigenschaften in 
ihren wesentlichen Elementen nicht blofs quantitative Modi- 
ficationen erleiden, sondern eine vollstindige Umkehrung 
ihrer relativen Gré{se.“ 

Indefs begniigte sich De Senarmont mit der Be- 
stimmung des Winkels der optischen Axen, des Charakters 
der Doppelbrechung, und der Lage der Elasticitatsaxen 
in Bezug auf die der krystallographischen Axen. Im 
Allgemeinen hat er nicht die Refractionsindexe bertick- 
sichtigt, jedoch mit Ausnahme einiger mittleren Indexe. 
Die Unzulanglichkeit der durch partielle Untersuchungen 
erhaltenen Resultate mufste neue Forschungen hervor- 
rufen, welche besonders die Bestimmung der optischen 
Constanten ins Auge fafsten, um so die Frage in ihrem 

Poggendorff’s Annal. Erginzungsbd. VI, 33 


500 


wahren Lichte zu erblicken, und das Wesentliche von 
dem Zufilligen zu unterscheiden; allein obgleich seitdem 
eine grofse Anzahl Untersuchungen von verschiedenen 
Seiten unternommen worden ist, von Descloizeaux, 
Grailich, v. Lang, Schrauf, usw., ist man doch noch 
nicht zu einer endgiltigen Lisung der Aufgabe gelangt. 
Zwar zihlen die auf optischem Wege untersuchten Sub- 
stanzen nach Hunderten; allein nur eine sehr beschrankte 
Anzahl ist vollstandig untersucht worden und nur ein 
dufserst geringer Theil von diesen gehért zu den isomor- 
phen Substanzen. Mithin ist die Aufgabe da geblieben, 
wo DeSenarmont sie gelassen hat. Die seitdem erlangten 
Resultate haben nur seine Folgerungen bestatigt, namlich: 
dafs die Orientirung und der Winkel der optischen Axen 
nicht analog sind in den isomorphen Substanzen, und dafs’ 
folglich eine Relation zwischen ihrer Zusammensetzung, 
ihrer Krystallform und ihren optischen Kigenschaften keines- 
wegs erwiesen ist. 

Die nachfolgenden Untersuchungen haben saémmtlich 
isomorphe Substanzen zum Gegenstand, sorgfaltig aus ver- 
schiedenen Reihen zwischen denselben Elementen genom- 
men, und, so weit es uns gestattet war, aus verschiedenen 
parallelen Reihen. Der Zweck unserer Arbeit war, ein 
Studium der optischen Phanomene zu geben, so genau 
und so vollstandig wie es die Umstinde gestatteten. 

In Betreff der von uns angewandten Methoden zur 
Schleifung der Platten und Prismen und zur Bestimmung 
der Refractionsindices begniigen wir uns mit folgenden 
Angaben: 

Zubereitung der Platten. — Anlangend die zur Be- 
stimmung des Winkels der optischen Axen und der Orien- 
tirung ihrer Ebene bemerken wir, dafs sie auf solche Weise 
aus den Krystallen geschnitten wurden, um in Bezug auf 
die Zonen und auf die natiirlichen Flaichen bestimmt zu 
seyn, und dafs der Parallelismus ihrer Flachen durch ein 
Spharometer gepriift wurde. Offenbar ist es nicht mdg- 
lich, bei kleinen Krystallen von schlechter Configuration 


501 , 


durch Schneiden aus freier Hand zu einem hohen Grad 
von Genauigkeit zu gelangen; auch hat in Wirklichkeit 
eine solche Genauigkeit nur in dem Falle Werth, dals die 
Platten zur Beobachtung der Ringe angewandt werden, 
weil bei der Bestimmung des Winkels der optischen Axen 
leichte Fehler kaum merklich sind. 

Zubereitung der Prismen. — Anderseits hatte es’ auch 
bedeutende Schwierigkeit, die zur Bestimmung der Indexe 
erforderlichen Prismen zu bilden. Am _ vortheilhaftesten 
wiirde es seyn, die natiirlichen Flachen des Krystalles an- 
zuwenden; allein diese in neuerer Zeit am meisten ge- 
brauchliche Methode ist nur in dem Falle anwendbar, wo 
man die Substanzen nach der Leichtigkeit auswablt, mit 
welcher sie sich zu optischen Untersuchungen eignen, ohne 
Riicksicht auf die Zusammensetzung. Wenn sich dagegen 
die Untersuchungen, wie in dem uns beschiftigenden Fall, 
auf Substanzen von einer bestimmten Zusammensetzung 
beziehen, abgesehen von ihrem mehr oder weniger an- 
ziehenden Aeufsern, so ist es der Zufall allein, welcher 
entscheidet, ob man Prismen gebildet aus der Combination 
natiirlicher Flachen anwenden kénne. In der That sind 
diese sehr hiufig entstellt durch Streifen und solche 
Kriimmungen, dals die aus ihnen gebildeten Prismen ent- 
weder kein Spectrum geben, oder eine Anzahl derselben, 
wiahrend anderseits Flachen von hinreichendem Glanz durch 
ihre Vereinigung oft einen so grofsen Winkel geben, dafs 
die Strahlen darin eine totale Reflexion erleiden. 

Mithin mufste man im Allgemeinen die Prismen auf 
kiinstlichem Wege bilden, der kiirzlich folgender war. 
Darch sanftes Abschaben bildete man ein Prisma von 
zweckmilsiger Lage und zweckmifsigem Winkel, dann 
ebnete man die unregelmafsigen und gekriimmten Flachen, 
indem man sie mit oder ohne Smirgel auf einem mit Oel 
befeuchteten Planglase schliff. Durch Messungen mit 
éinem Wollaston’schen Goniometer gab man dem Prisma 
seine Lage gegen die krystallographischen Axen, wobei 


man sich der natiirlichen Flachen bediente, die man in 
Boe 


502 


hinreichender Zahl unangetastet gelassen hatte, um dar- 
nach die kiinstlichen Flachen zu bestimmen. In den 
ziemlich seltenen Fallen, wo das Prisma eine Richtung 
haben mufste, deren genaue Bestimmung mittelst nattir- 
licher Flachen unméglich war, oder vielmehr diese ganz- 
lich fortgenommen werden mufsten, um ein brauchbares 
Prisma herzustellen, schliff man zuvérderst eine kiinst- 
liche Flache, die zur Orientirung der Flachen des Prismas 
diente. 

Nachdem die Prismen in der verlangten Richtung 
geschnitten worden, polirte man ihre Flachen oder be- 
kleidete sie mit Glasplatten. Die erstere Methode, die 
nur bei Prismen von gewisser Grélfse anwendbar ist, 
scheint natiirlich der zweiten vorzuziehen zu seyn; allein eine 
genauere Priifung ergiebt, dafs die Befolgung der ersteren 
Methode eine Unméglichkeit ist. Durch das Poliren nam- 
lich runden sich die Flachen etwas ab, so dafs sie keine 
scharfen Bilder mehr geben; tiberdiefs kann die Politur 
bei allen kiinstlichen Krystallen nur einen so geringen 
Grad von Vollkommenheit erreichen, dafs die Spectra sich 
vollstandig verwischen und daher nichts festes zur Regu- 
lirung der Orientirung darbieten. Demzufolge haben wir 
stets eine andere Methode befolgt, die darin bestand, dals 
wir die kiinstlich geschnittenen Flachen mit ebenen Platten 
von diinnem Glase bekleideten, welche mittelst einer athe- 
rischen Liésung von Canadabalsam, mit oder ohne Zusatz 
von etwas Mastix, und in einzelnen Fallen mittelst etwas 
Zimmtél, vollstindig an den geschnittenen Flachen fest- 
safsen. Alsdann gaben die Prismen im Allgemeinen sehr 
gute Spectra; indefs konnte man doch noch die Frage 
aufwerfen, ob sie in diesem Zustande die wahren Bre- 
chungsindexe der Substanz giben. Hier ist es offenbar 
absolut nothwendig, dafs die kiinstlichen Flachen und die 
Deckglaiser vollkommen eben seyen, und tiberdiefs, dafs 
man von dem Klebmittel nur ein Minimum anwende. 
Wenn man in dieser Hinsicht nicht die gréfste Vorsicht 
und die gréfste Genauigkeit anwendet, ist es sicher un- 


503 


méglich diese Methode zu befolgen; wenn man aber diese 
Bedingung stets im Auge behilt, ist sie gewifs den an- 
deren Methoden vorzuziehen, die gleichfalls die Anwen- 
dung kiinstlicher Flachen erfordern. Um darzulegen, 
welchen Grad von Genauigkeit wir erreicht haben, brauch- 
ten wir uns nur auf die vortreffliche Uebereinstimmung 
der bei einer grofsen Anzahl von Prismen aus derselben 
Substanz gefundenen Brechungsindexe zu berufen; allein 
um auf eine positivere Weise die Genauigkeit zu erweisen, 
welche man bei sorgfaltiger Befolgung dieser Methode 
erlangen kann, wollen wir die Aufmerksamkeit auf einige 
Versuche lenken. 

Beim schwefelsauren Kali und salpetersauren Baryt 
wurden die Brechungsindexe sowohl mit kiinstlichen, als 
natiirlichen, auf den Flachen vollkommen polirten Prismen 
bestimmt. Die Resultate waren: 

Flaichen 


Ne et ne ———. een a 
naturliche naturliche kunstliche 


C 14960 11,4965 ~—«+1,4960 

K?S0# : Te eres G34 ui 1,4981 

lp 1,5032  1,5029 ‘11,5032 
Flachen 

Se aiplian atid Minatbaha mesial bou 

saa) C+» + 15657 1,566 —_—1,5665 

Ba N?0° | 1,5821  1,5831 11,5820 


Wir kénnen also behaupten, dafs unsere Methode, 
mit Vorsicht ausgefiihrt, viel sicherer ist als die gewohn- 
liche, und dafs unsere Brechungsindexe bis auf die dritte 
Decimale richtig sind. Um unsere Werthe fernerweitig 
zu prifen, haben wir unsere Versuche in einem bisher 
unbekannten Maalse vervielfaltigt; fiir die meisten Indexe 
haben wir drei Bestimmungen gemacht, fiir einige eine 
noch gréfsere Anzahl. Ungeachtet der im Allgemeinen 
vortrefflichen Uebereinstimmung unserer Werthe, haben 
dennoch einige Substanzen Resultate gegeben, welche tiber 
die Grinzen, welche diese Methode mit sich fiihrt, unter 
sich schwankten, z. B. das schwefelsaure Kali, das doppelt- 


504 


weinsaure Ammoniak und einige andere. Der Grund 
hiervon liegt ohne Zweifel in den Substanzen selbst, deren 
verschiedene Individuen verschiedene Brechungsindexe be- 
sitzen. In einigen einzelnen Fallen, z. B. beim doppelt- 
weinsauren Ammoniak, riihrt dies davon her, dafs die 
Krystalle bestandig aus der Juxtaposition von Individuen 
gebildet sind, die keine vollstindig analoge optische Orien- 
tirung haben. Dies haben wir fiir das selensaure Kali 
erwiesen, indem wir daraus Platten winkelrecht gegen die 
brechenden Kanten schnitten, nachdem wir die Brechungs- 
indexe bestimmt hatten. Diese Platten zeigten dann deut- 
lich, dafs die besagten Prismen aus mehreren verschieden- 
artig gelagerten Prismen bestanden. In solchen Fallen 
kénnen offenbar die Bestimmungen niemals genau seyn. 
Allein auch in anderen Fallen, wo nicht vom Daseyn 
solcher krystallographischen Unregelmiafsigkeiten die Rede 
seyn kann, finden sich ziemlich betrichtliche Unterschiede 
zwischen den Brechungsindexen verschiedener Individuen; 
somit scheint es einleuchtend, dafs mehrere Substanzen 
Brechungsindexe haben, die innerhalb gewisser Granzen 
schwanken, wahrscheinlich in Folge von Veranderungen 
in den Zustiinden, welche bei der Krystallisation eines 
jeden Individuums obgewaltet haben. Daraus entspringt 
die unvermeidliche Nothwendigkeit, die Brechungsindexe 
bei einer méglichst grofsen Anzahl von Individuen zu be- 
stimmen. 

Lichtquellen. — Um die auf diese Weise geformten 
Prismen zu studiren, haben wir als Lichtquelle die mit 
Wasserstoff gefiillten Geifsler’schen Réhren angewandt. 
Kine Riihmkorff’sche Maschine, erregt durch drei oder 
vier Bunsen’sche Elemente, machte diese Réhre stark 
leuchtend. Das Spectrum war sehr rein, bestand aus drei 
hellen Linien, einer im Roth, einer im Griin und einer im 
Blau. Die beiden ersteren coincidirten mit den Fraun- 
hofer’schen Linien C und F; die dritte lag in der Nahe 
von G, wir haben sie mit G@’ bezeichnet, die beiden an- 
deren dagegen mit C und F. Die beiden ersten C und F 


505. 


waren stark leuchtend, die dritte G’ war es aber nicht; 
daher war sie auch nur in einer relativ kleinen Zahl von 
Fallen sichtbar. Ueberdies bedienten wir uns des Lichtes 
einer gesalzenen Alkoholflamme; dieses Licht war zwar 
nicht so intensiv wie das der Wasserstofflinie C, konnte' 
aber doch noch in den meisten Fallen beobachtet werden. 

Die Wellenlingen der beobachteten Farben sind _fol- 
gende: 


C. 7 dcx 0.000656 
D222, 102000589 
F .. . 0 ,000486 


Gar hs Me Se ON a 


Diese Lichtquellen sind den gewéhnlich angewandten 
weit vorzuziehen, wenigstens wenn man die Dispersion 
beobachten will. .Sonnenlicht wandten wir nicht an; einer- 
seits verhindert es die Beobachtungen zu jeglicher Stunde 
und an jeglichem Ort zu machen, und andrerseits hat 
man selten so giinstige Prismen zur Verftigung, dafs man 
durch sie die Fraunhofer’schen Linien sehen kann; 
mufs man seine Beobachtungen blofs auf Farben be- 
schrinken, ist man aufser Stande, irgend eine Genauigkeit 
zu erreichen. Dasselbe gilt von anderen Proceduren, wo 
man Lichtquellen anwendet, deren Spectren schwarze 
Linien enthalten. Eine Lichtquelle dagegen, deren Spec- 
trum aus einer kleinen Anzahl ausgewihlter und_heller 
Linien besteht, kann selbst bei mittelmafsigen Prismen zur 
Beobachtung dienen. In diesem Falle sind die Linien 
‘noch sichtbar, sie kénnen der Scharfe ermangeln, aber 
getrennt durch einen ziemlich breiten dunklen Raum, wer- 
den sie immer wahrnehmbar seyn, 

Mefsinstrumente. — Das Babinet’sche Goniometer 
diente zur Messung der brechenden Kante und des Ab- 
lenkungs-Minimum; sein Collimator war versehen mit 
einem engen Schlitz, vor welchem die Lichtquelle, d. h. 
die Geifsler’sche Réhre oder die gesalzene Alkohol- 
flamme, aufgestellt war. 


506 


Zu Beobachtungen an ein- oder zweiaxigen Krystall- 
platten benutzten wir das von Hrn. Descloizeaux modi- 
ficirte Polarisationsmikroskop, horizontal oder vertical auf- 
gestellt. Das Licht polarisirten wir entweder mittelst 
eines Nicols oder mittelst emer Glassdule, die das Licht 
unter dem Polarisationswinkel reflectirte, liefsen es dann 
auf ein Linsensystem von kleiner Brennweite fallen, in 
dessen Brennpunkt die Krystallplatte angebracht war. Das 
Mikroskop, welches das aus dem Krystall tretende Licht 
auffng und am Ocular mit einem Nicol versehen war, 
hatte ein Gesichtsfeld von ungefihr 130 Grad, und da- 
durch wurde es mdglich, in den meisten Fallen beide 
optischen Axen zugleich zu sehen. 

Endlich bedienten wir uns des Kobell’schen Stau- 
roskops, um in Platten des monoklinischen Systems die 
Hauptschnitte zu bestimmen. Der Haupttheil desselben 
besteht aus zwei Nicols, zwischen denen sich eine win- 
kelrecht gegen die Axe geschnittene Kalkspathplatte be- 
findet. Das schwarze Kreuz entwickelt sich gut, wenn 
die beiden Nicols auf Ausléschung gestellt sind. Wenn 
man aber zwischen den ersten Nicol und die Kalkspath- 
platte eine doppeltbrechende Krystallplatte einschiebt, ver- 
schwindet im Allgemeinen das schwarze Kreuz, und nur 
im Fall, dafs die Hauptschnitte der Platte zusammen- 
fallen mit denen der Prismen, erscheint es wieder in voll- 
kommener Schiarfe. Man sieht leicht, dafs auf diese Weise 
die Lage der Hauptschnitte gefunden werden kann. 

Bestimmung der Brechungsindexe. — Im regularen. 
System hat es keine Schwierigkeit die Brechungsindexe 
zu bestimmen. Nachdem man den Winkel des Prisma p 
und die Minimal-Ablenkung a gemessen hat, berechnet 
sich der Brechungsindex n nach der bekannten Formel: 

sin(a + p) 
n= re Sata Bra i 

Um bei einaxigen Krystallen die beiden Indexe zu 
bestimmen, reicht es hin, die beiden Minimal-Ablenkungen 
a und a, eines Prisma zu messen, dessen Kante parallel 


507 


ist der optischen Axe. Um hieraus die beiden Indexe 
# und ¢ zu finden, von denen der erste dem ordentlichen 
Strahl und der zweite dem aufserordentlichen angehért, 
hat man nur zwei Formeln von 4hnlicher Form wie die 
Formel (1) zu gebrauchen. 

Wenn die Kante des Prisma nicht der optischen Axe 
parallel ist, kann man auch noch den ordentlichen Index 
auf dieselbe Weise bestimmen; allein dann folgt der aufser- 
ordentliche Strahl dem Snell’schen Gesetze nicht. Allein 
durch eine approximative Methode kann dieser auch dazu 
dienen, den aufserordentlichen Index auf eine ziemlich genaue 
Weise zu bestimmen. Die Betrachtungen, welche diese 
Bestimmungsweise rechtfertigen, sollen weiterhin gegeben 
werden; begniigen wir uns hier, die zu dem Calciil erfor- 
derlichen Formeln anzugeben. Sey / der Winkel zwischen 
der optischen Axe und der Normale der Ebene R, welche 
den Winkel p des Prismas halbirt. Berechnet man dann 
den anomalen Index v durch die Minimal- Ablenkung qj, 
und den Winkel p des Prismas nach der Formel: 

pa sin #1 + p) 
sin 3p 
so findet sich der aufserordentliche Index « durch Auf- 
lésung der Gleichung: 


1 cos? 1 sin? ] 
Te “pion Bea WE, 


é 


Pte ee 
was leicht geschieht, wenn man setzt: 
vy cos | 


siny = ars 
denn dann hat man: 
vy sin 1 
= -—— ie ts ae eC 
: cos w (2) 


Bei zweiaxigen Krystallen lassen sich die drei Indexe 
ws fs %) WO w<P<y, immer durch Anwendung dreier 
Prismen bestimmen, die den Axen der optischen Elastici- 
tit a, 6, c parallel snd, wo a>b>c ist, und 

1 Eaay ap ae Sake 
Tt? =; Coie, 


=; 7% 


Ein z. B. der Elasticitétsaxe c paralleles Prisma giebt 
zwei gebrochene Strahlen, von denen derjenige, dessen 


508 


Schwingungen der Kante parallel sind, dem Snell’schen 
Gesetze folgt; der Index y bestimmt sich also durch die 
Formel (1). Die beiden anderen Prismen, deren Kanten 
respective parallel sind den Axen a und 6, geben auf » 
dieselbe Weise die beiden andern Indexe a und f, aber 
diefs nur in dem 4ufserst seltenen Fall, dafs man auf diese 
Weise verfahren kann. In den meisten Fallen. hat man 
nur Prismen, die einer oder zwei der Elasticitaitsaxen 
parallel sind. Alsdann mufs man entweder auf die Be- 
stimmung aller Indices verzichten oder Gebrauch machen 
von der Ablenkung desjenigen Strahls, dessen Schwin- 
gungen winkelrecht sind gegen die Kante des Prismas: 
Sey K die der Elasticitats- 
axe c parallele Kante des Pris- 
mas, KE und KF die Flachen 
des Prismas und EKF=p. 
Die beiden anderen Elasticitats- 
axen befinden sich in der Ebene 
EF, winkelrecht auf K. Die 
Geschwindigkeit » der Welle, die 
sich in dem Prisma nach KN 
fortpflanzt, ist gegeben durch die 


Gleichung: 
cos” 1 cos? m COST EIS 0 
y2— q? yp? — fh? pu ictinca a 


l, m und m sind die Winkel zwischen der Richtung 
der Fortpflanzung und den drei Elasticitaétsaxen a, 6, c. 
Ist der Winkel 90 Grad, so reducirt sich die Gleichung auf 

(v? — c?) (v? — a? cos? m — b? cos? 1) = 0. 
In allen hier vorkommenden Fallen haben wir: 

v? = 4? cos? m + bh? cos? J j , 

=1 (a? + b?)-+1(a? — b*) cos2m) ° * (3) 
und die Minimal-Ablenkung findet sich folgendermaafsen. 
Ist x der Winkel NKH zwischen der Fortpflanzungsrichtung 
der Welle in dem Prisma und der Normale der Ebene, 
welche den Winkel EKF halbirt, und sind é und i’ die 
Winkel, welche der Strahl beim Ein- und Austritt mit 


509 


den Normalen der Flichen des Prismas bildet, so hat 
co Sele vy sini == sin (f- ) 

y sint’== sin (4 +2) 

i+i’=a-+p. 

Durch Eliminirung von i und 7’ findet man: 


sin? +p cos? +p 


2 2 Se 
Pes a, C08 We SIN 
sin® 5 (a+ p) Tia? + (a+ p) 
Setzt man: 
— _sin’ 3p Wie cos? 4p (4) 


~ sin? 2 (a+ p)? ~~ eos? + (a+ p) 


so hat man: 
vy? =1(P? + Q*)+1(P?— Q?)cos2a . (5) 
Ist « der Winkel zwischen der Halbirungslinie R des 
Winkels EKF und der Elasticititsaxe a, so hat man 
m= x2 — F 
und folglich nach der Formel (3): 
vy? = 1(a? + 67) +1(a?— B®) cos2(a—%) (6) 
Somit haben wir: . 
P? + Q? + (P? — Q?) cos 24 = 0? + b? + 
GiaeMs One eke ai ho inter ta i ale GRO 
Um den Minimalwerth von a zu finden, braucht man 
nur die Gleichung (7) in Bezug auf a zu differentiiren, 
was zu der Bedingungsgleichung fiihrt: 
(P? — Q*) sin 24 = (a? — b?) sin2(a@— #). (8) 
Eliminirt man P? — Q? zwischen den Gleichungen (7) 
und (8), so kommt: 
(P? + Q?) sin 2a = (a? +5”) sin 2a + (a? — b?) sin 29 (9) 
Endlich finden wir: _ 
P? =1(q? + 6?) + $ (a? — 6?) 


£08 (29—2) 


cos @ | ‘ (10) 


OH 1? + 6) +43 (@ — BY) BOP 
sin v 
oder: 


* 


P? — V?+-1(a? — 6?) sin 2:7 tang & (11) 
Q? = V?+1(a? — b?)sin 27 tang & : 

V2 —1(q?-+b?) + 3 (a’— b*) cos 2d . (12) 
V,2=3(a?-+b%) — } (a? — 6) cos 24 


510 


Eliminirt man nun & zwischen den beiden Gleichungen 
(12), so kommt: 

(P? — V2) (Q? — V7) =} (a — 6?) sin? 23 . (13) 

Dies ist die von Senarmont gegebene Bedingungs- 
gleichung fiir das Minimum von a. 

Nachdem die Minimal-Ablenkung gemessen worden, 
enthalt die Gleichung (13) nur noch die beiden Un- 
bekannten a und b; zwei Beobachtungen, gemacht an 
zwei Prismen bei verschiedenen Werthen von %, werden 
uns also durch den Calciil die Werthe von a und b oder die 
entsprechenden Brechungsindexe cu. @ geben. In Erwagung 
jedoch, dafs fiir die meisten der von uns untersuchten 
Substanzen die Werthe von a und 6 nur sehr wenig von 
einander abweichen, sieht man, dafs das zweite Glied der 
Gleichung (13), welches immer kleiner als } (a* — b’)? ist, 
im Allgemeinen so klein seyn wird, dafs man es als Null 
betrachten kann, woraus dann folgt: 

Pie Pe eee teeta) 

Um zu beweisen, dals es im gegenwirtigen Fall erlaubt 
sey, diese Voraussetzung zu machen, haben wir auch die 
Werthe von 1 (a? —b?)? fiir alle die zweiaxigen Krystalle des 
rhombischen Systems berechnet, fiir welche wir die drei 
Brechungsindexe bestimmt haben. 


a B y la (b2-¢?)? 4 (a?-¢?)? 4 (a?-b?)? 


Li? S?0® +2H?0O._ .1,5487)1,5602|1,5788) 0,00002 | 0,00006 | 0,00001 
Ag? S? 0° +2H? 0 _ .11,6272/|1,6573\1,6601) 0,00000 | 0,000085 | 0,00005 
K?S?0* . . . .  J1,4932}1,4946 1,4980 0,00000 | 0,00000 | 0,00000 
K?SeO* , . . .  .f1,5353/1,5402/1,5450) 0,00000 | 0,00001 | 0,00000 
BeSe04+4H?0 ._ .{1,4667)1,5007|1,5027, 0,00000 | 0,00012 | 0,00011 


NiSO*+7H? 0. . .{1,4669}1,4888 1,4921, 0,00000 , 0,00006 | 0,00004 
ZnSO*+7H?0_ ._ 11,4568)1,4801)1,4836 0,00000 | 0,00007 | 0,00005 
MgSO*+7H?0 ._ .{1,4825!1,4554'1,4608! 0,00000 | 0,00009 | 0,00006 


Mg Cr O* + 7H? O ._ .{1,5211/1,5500)1,5680 0,00002 | 0,00016 | 0,00006 
K Sb 0 C4 H*0%+-4H?O]1,6199|1,6360)1,6375| 0,00000 | 0,00002 | 0,00001 
AmHC*H*0O® . ._ .11,5188)1,5614/1,5910) 0,00005 | 0,00036 | 0,00013 


| 


Dies gesetzt, wird das Problem, die drei Brechungs- 
indexe eines zweiaxigen Kérpers sehr vereinfacht. Der 
Strahl, dessen Schwingungen winkelrecht sind gegen die 


511 


Kante des Prismas, hat eine Minimal - Ablenkung a; man 
berechnet das Verhaltnifs: 
1 nh sin} (a + p) 


Daye ty sin¢p ? 
und dann hat man nach (14): 
1 1 1 1 it 


Zwei Gleichungen von derselben Form, erhalten durch 
zwei Prismen, deren Kanten parallel sind derselben Elasti- 
cititsaxe, deren Flachen aber ungleich gelagert sind in 
Bezug auf die beiden anderen Elasticititsaxen, erlauben 
uns, die beiden Indexe zu bestimmen. 

Wenn die Kante des. Prismas parallel ist der Elastici- 
tatsaxe a oder b, so hat man respective 


4 =} (244) (ss — 5) cos2% . (156) 
1 


z 

r=i(s+3) sli =) cos2i . (15c) 

Blofs in einem Falle haben wir Prismen gebraucht, die 
keiner der Elasticitatsaxen parallel waren; allein da die 
Lage der optischen Axen bekannt war, so haben wir, 
dasselbe approximative Verfahren verwendend, die beiden 
anomalen Indexe vy, und vy, berechnet, und die beiden 
Brechungsindexe « und y gefunden durch die wohl be- 
kannte Formel: 


Vi=} (ata) +3 (a— 5) cos ( +h) 


Satay ees . (16) 
Vtech (G+) +4 (SZ) cost, —4) } 


wo ¢, und f, die Winkel sind zwischen den optischen 
Axen und der Normale der Ebene, welche den Winkel 
des Prismas halbirt. Hier kann man approximativ setzen: 

1 


Ve 5 SV, ws AD 
wonach die beiden Brechungsindexe sich leicht berechnen. 
. Platten. — Mittelst Platten, die bei einaxigen Kry- 


stallen winkelrecht gegen die optische Axe, und bei zwei- 
axigen Krystallen winkelrecht gegen die Axe der gré{sten 


512 
oder kleinsten Elasticitit geschnitten waren, haben wir 
den Charakter der Doppelbrechung nach wohl bekannten 
Methoden bestimmt. Dieselben Platten dienten auch dazu, 
bei zweiaxigen Krystallen den Winkel AB der beiden 
optischen Axen zu bestimmen. Setzt man: 


b2 —c? 


tang t= "fg te tS (18) 
so hat man fiir negative Krystalle: 
ABs DF Ato. CEM EO) 
dagegen fiir positive Krystalle: 
ABR= 1809 — 20 2. 3 a 20) 


Nennen wir (AB) den in der Luft gemessenen Winkel 
der optischen Axen, so ist er mit AB verkniipft durch 
die Relation: 

sind (AB) =f sint AD. 2.45. ui Cel) 

Oft kann man die optischen Axen nur sehen, wenn 
’ man die Platten in Oel taucht. Sey der Brechungsindex 
des Oels n, so hat man dann: 

nsin} (A B)| = Psini (AB) . . -=(22) 

[(AB)] ist der in dem Oecel beobachtete Winkel der 
optischen Axen. Der in Luft beobachtete Winkel dieser 
Axen variirt mit der Farbe des Lichts; wir bezeichnen 
mit @<v, dafs er wichst, wenn die Wellenlinge des 
Lichtes abnimmt, und mit vy <g das Umgekehrte. 

Da unser Zweck vor Allem die Bestimmung der Bre- 
chungsindexe war, so haben wir dazu auch den Winkel der 
optischen Axen benutzt. Die Formel (18) gebracht unter 
die Form: 

b? = 3(a? +c?) + 4 (a? — c”) cos 2 & 
- (23 
oder gatas) + i(G— 5) 29 We (23) 
kann mit der Formel (15) dazu dienen, « und y zu finden, 
wenn / bekannt ist. 

Wenn man die Platten im Lichte der Flamme des 
gesalzenen Alkohols beobachtet, sieht man die optischen 
Axen umgeben von gelben und schwarzen Ringen. Ihre 
mehr oder weniger grofse Zahl hat uns dazu gedient, den 


~ 613 


Unterschied der Brechungsindexe zu finden. Der Verzug, 
der zwischen den beiden Strahlen beim Durchgang durch 
eine doppeltbrechende Platte erfolgt, ist fiir die optischen 
Axen selbst gleich Null. Wenn man sich aber aus ihrer 
Richtung entfernt, wird er immer gréfser. Fiir den ersten 
schwarzen Ring ist er gleich der Wellenlange 4, fiir den 
zweiten ist er 24, und so fort. Wenn die Anzahl der 
Ringe gleich N ist, so ist der Verzug zwischen den beiden 
Strahlen, die sich lings der Halbirungslinie des Winkels 
der optischen Axen fortpflanzen, NA, und man hat folglich 
fiir einen negativen Krystall: 
é é 
Paige re 
wo e die Dicke der Platte ist. Setzt man 7 und #, statt 
ce und 6, so hat man folglich: 
ee ae) 

Auf gleiche Weise hat man fiir emen positiven Kry- 
stall: 
p—a=™ | (25) 

Die Brechungsindexe des von uns gebrauchten Oels 
waren folgende: 
1,4666 
1,4690 
1,4753. 


Se 


I. Einfach brechende Krystalle. 


1. Jodhydrat von Ammoniak: NH* J. 


Die Krystalle waren grofse Wiirfel, dessen Ecken ab- 
gestumpft waren durch die Flichen des Octaéders. Die 
Spaltbarkeit vollkommen parallel den Wiirfelflachen. 

Die Prismen wurden auf gewéhnliche Weise geschnit- 
ten, und ihre Flachen bekleidet mit Platten von diinnem 
Glase, aufgeklebt mittelst dicklichen Zimmtéls, Auf diese 
Weise geben die Prismen, selbst. bei bedeutendem bre- 
chendem Winkel, recht scharfe Spectra. 


614 


# 44° 98! 52°,6 45°95 Mittel. 
C2) 6940 d604i  de9g2: «16998 
4) Do. 4 AORD.” | AOoRe oes © S1oet 
lr 1,7273 1,7270 ~—«1,7263 ~—=«i1,7269 


2. Jodkalium: KJ. 


Grofse klare Wiirfel, ohne Abstumpfungen, und leicht 
nach den Flachen spaltbar. 


Die geschnittenen Flachen wurden bekleidet mit Glas- 
platten, aufgeklebt entweder mit Canadabalsam oder dick- 
lichem Zimmtél. 

; Ale 12’ 43° 19" 35° 5 Mittel. 

Co... «= 1.6983 1,6578 1,6592 1,6584 

ni D7 16666 1,6659 1,6673 1,6666 
Fg 1.6869 1,6866 = 11,6877 1,6871 


3. Bromkalium: KBr. 


Krystalle vollkommen denen des Jodkaliums 4hnlich. 
Wegen der Durchsichtigkeit und Gréfse der Prismen war 
es uns méglich, auch den Brechungsindex G’ des violetten 
Strahls zu bestimmen, der gewéhnlich nicht sichtbar ist 
in den Spectren der Prismen kiinstlicher Krystalle. 


P 45° 33! 43° 45’ 40° 36’ Mittel. 


6 1,5549 1,5539 - 1,5551 —«1,5546 
1) D 1,5595 11,5592 =—-1,5593 ~—-1,5593 
Fo 15716" 15118 1 B76, tangas 
Gis eat 816 at pele os 1,5814 


4, Chlorzinnsaures Kali: Sn Cl4 2K Cl. 


Regelmafsige, ziemlich voluminése und gewohnlich voll- 
kommen klare Octaéder, deren Ecken abgestumpft waren 
durch wenig entwickelte Wiirfelflachen. Die Spaltbarkeit, 
dufserst leicht nach den Octaéderflichen, machte die Zu- 
bereitung gehériger Prismen sehr schwierig. Es ist uns 
indefs pela a zwei Prismen darzustellen, die jedoch 
wenig scharfe Spectra gaben. Die von diesen gelieferten 


515 


Werthe wichen auch mehr von einander ab, als es sonst 
bei anderen Substanzen der Fall ist. — 
Pp 50°. 35! 42° 36’ Mittel. 
\ Cc 16524 1,6511 1,6517 
mary, = 71.6581 1,6527 1,6574 
lp 1,6726 1,6708 11,6717 


5. Fluosilicat von Ammonium: Si Fl‘ 2 Am Fl. 


Klare Cubo-Octaéder, die nach den Octaéderflachen 
leicht spalten. Die Prismen waren gebildet aus zwei 
natirlichen Octaéderflachen, die dem Scheitel gegeniiber 
standen. 

Die Minimal-Ablenkungen, erhalten mit den beiden 
Prismen, deren Winkel genau den theoretischen Werth 
hatten, stimmten fiir die Strahlen C und D vollkommen 
iiberein, wahrend sie fiir den Strahl F etwas (2',5) von 
einander abwichen. Die nach dem Mittel dieser beiden 
Prismen berechneten Brechungsindexe (fiir den brechenden 
Winkel von 70° 32’) sind: 


P Mitte]. 
[co . ) 1,868 
CDs pel oOo G 
lr. . 13793 


6. Salpetersaures Blei: Pb N? 0°, 


Die Krystalle, obwohl grofs genug fiir die Zubereitung 
von brechenden Prismen, waren doch alle mehr oder 
weniger opak; eine gewisse Anzahl von ihnen enthielt 
jedoch blofs einen opaken Kern, rings um welchen die 
Substanz klar genug war, um den Durchgang des Lichts 
zu verstatten. Die Prismen wurden so geschnitten, dafs 
der brechende Theil sich in der 4ufseren Schicht der 
Krystalle befand, deren wenig betrachtliche Dicke uns 
“gwang, die brechenden Winkel etwas spitz zu machen. 
Die Spectren, besonders das des dritten Prismas, waren 
verworren und wenig hell. 

Poggendorff’s Ann. Erganzungsbd. VI. 34 


516 


P 23° 48’ 29° 20',5 30219! Mittel. 

Co. MBS ae ely, ae 
my Ds... U67B1B: cL 780e esiO. 1.7620 
Fon R055... 158076 het 1,8065 


Da die mit diesen kiinstlichen Prismen erhaltenen 
Resultate nicht sonderlich tibereinstimmten, so haben wir 
mebrmals versucht, Prismen aus natiirlichen Flachen zu 
bilden, namlich aus einer Wiirfel- und einer Octaéderflache, 
die einen Winkel von 54° 44’ unter sich machen. Allein 
die Spectren waren entweder vollstandig verworren, oder 
doppelt, so dafs die mit diesen Prismen erhaltenen Werthe 
zwischen noch weiteren Grinzen schwankten als die der 
kiinstlichen Prismen. 


7. Salpetersaurer Baryt: BaN? O°. 
Klare Cubo-Octaéder, ohne deutliche Spaltbarkeit. 


p SROs 23° 6’ 40° 732! - Mittel. 

C . . 1,5665 1,5665 11,5657 —‘1,5665 
Bind wah dhl ei ehOTlO 23 1,5712 
[F . . 1,5831 41,5820 41,5821 — 11,5895 


Die beiden ersten Prismen waren geschnitten und mit 
Glasplatten belegt, wahrend das dritte aus natiirlichen 
Octaéderflachen gebildet war. Die Werthe stimmen voll- 
kommen gut iiberein. 


8. Selen-Alaun: Al? 3Se O'. K? Se 04 + 24H?0. 


Ein Prisma, gebildet aus zwei natiirlichen Flachen eines 


kleinen vollkommen gut entwickelten Octaéders gab uns 
folgende Werthe: 


p 70° 39) 
CS reer 78 
n)D . . 1,4801 
F 1,4868 


9, Kali-Eisen-Alaun: Fe? 380‘. K?SO* + 24H? O. 
Die Krystalle waren Cubo-Octaéder, voluminése, durch- 
sichtig, schwach violett und ohne deutliche Spaltbarkeit. 
Die Bestimmungen wurden bei einer niederen Temperatur 


517 


(5° bis 6°) gemacht, weil dieses Salz selbst bei gewdhn- 


licher Temperatur Wasser verliert und opak wird. 


P 50° 20' 48° 40’ Mittel. 
C 1,4779  1,4787 ‘11,4788 
,)D 14812  1,4822 —-1,4817 
F . . 1,4890 11,4897 ——1,4893 
lta gua 1,5039 —‘1,5039 
alumino Kali 
ERE ferrico ‘| Ammoniak. 


Dies isomorphe Gemisch, worin die Thonerde vorwaltet, 
erhielten wir zufallig; es krystallisirt in sehr regelmalsigen, 
vollstandig klaren und etwas gelbgefirbten Octaédern. 


Pp 36° 58’ 40° 18’ a0o 2175 Mittel. 

Co > LACIE 14676 11,4674" 14676 
eDie’, - 0447038 *) 1;4712 4 1,4708 ~~ 1,4708 
ee GAIA ATT 51.4769 «A772 


11. Eisen- Ammoniak- Alaun: Fe? 38SO*. Am? SO* + 24H? O. 

Die Krystalle waren denen des Hisen-Kali-Alauns voll- 
kommen 4hnlich, nur erlitten sie keine Verinderung an 
der Luft und daher konnten die Bestimmungen bei ge- 
wohnlicher Temperatur vorgenommen werden. 


P 64° 20’ 64° 0’ Mittel. 

( C 1,4820 1,4822 1,4821 
n‘D 1,4852 1,4856 1,4854 
F 1,4931 1,4936 1,4934 


II. Einaxige Krystalle. 


12. Fluosilicat von Magnesium: Si Fl‘ Mg Fl? + 6 H? O. 


System rhomboédrisch: a:c==1:0,5174 (Topsoe). 
Optischer Charakter: positiv. 
Hexagonale Prismen endigend in einem Rhomboéder 
von 127° 15’. Spaltbarkeiten vollkommen nach drei alter- 


nirenden Flachen des Prismas, weniger deutlich nach den 
34” 


sve 
‘ 


518 


drei anderen. Zu bemerken ist, dafs weder die Kanten des 
natiirlichen Prismas, noch die durch Abspaltung erhal- 
tenen, auf keinem der untersuchten Krystalle den theo- 
retischen Werth von 60° und 120° gaben. Diese Ver- 
schiedenheit zwischen den Winkeln des Prismas zeigt sich 
in sehr auffallender Weise bei der Bestimmung der Mini- 
mal-Ablenkungen in den dreiseitigen Spaltungs-Prismen, 
von deren drei Kanten die eine immer von 60°, die andere 
von 60° 5’ bis 60° 20’, und die dritte von 59° 45’ bis 
57° 40’ zu seyn scheint. Die Ablenkungen, welche hatten 
strenge dieselben seyn miissen, wenn die brechenden 
Winkel den theoretischen Werth von 60° gehabt hatten, 
zeigten eine betrachtliche Verschiedenheit, wie man aus 
folgender Tafel der mit den drei Kanten eines Spaltungs- 
prismas erhaltenen Ablenkungen, ersieht: 


59° 40! 60° 0! 60° 20° _ Mittlere 

p 2a, 2 a, 2G; Brechindexe. 
. ( C “Woe dt (atiey boca § mee: 48 Beaty Oy 1,3430 
| F 48 75° 49-1081 50 04,5 1,3478 
: C 00° 54.-- 508 50 Le kag’ 1,3589 
( F dl 38 51 34 Jot 1,3636 


Die Brechungsindexe sind mittelst dieser combinirten 
Beobachtungen berechnet. 


Zwei andere Krystalle gaben uns folgende Indexe: 

p 60° 19! 50° 46! Mittel. 

Cos. 4 21,8426 1,3426 1,3427 

Oe Dio. 5 Heel 1,3437 1,3439 
l ie oad 1,3474 1,3473 
C 
D 
F 


1,3586  1,3586 11,8587 
1,3600 11,3604 11,3602 
1,3634 1,633 —_‘1,3634 


13. Fluosilicat von Mangan: Si Fl? Mn Fl? + 6H? O, 


System rhomboédrisch: a: c= 1:0,5043 (Marignac). 
Optischer Charakter: positiv. 


519 


Die blafs rosenfarbenen Prismen endigen in einem 
Rhomboéder von 128° 20', und sind so verlingert, dafs 
sie zuweilen nadelférmig werden. Spaltbarkeiten voll- 
kommen, parallel den Prismenflichen. | 

Die Bestimmungen sind an einem kleinen, abgespal- 
tenen, dreiseitigen Prisma gemacht, dessen drei Winkel 
strenge 60° betrugen. Die Minimal-Ablenkungen, welche 
diese drei Kanten gaben, waren auch genau dieselben. 

P 60° 0’ 
c '1,3552 
Doe 13570 
Pipe 5) .o00) 
C 1,3721 
D 1,3742 
F 1,3774 


14. Fluosilicat von Nickel: Si Fl‘. Ni Fl? -+6H?0. 


System rhomboédrisch: a: c=1:0,5136 (Marignac). 
Optischer Charakter: positiv. 


Die Form 4dhndelte denen der zwei vorhergehenden 
Salze; der Winkel des Rhomboéders ist 127° 34’. Spalt- 
barkeiten vollkommen nach den Prismen. Die Krystalle 
waren alle geriffelt von zahlreichen, mit Mutterlauge er- 
fiillten. Kanalen; deshalb waren die Linien des Spectrums 
verworren und wenig hell. Die brechenden Prismen waren 
parallel der Axe geschnitten und mit Glasplatten belegt. 


i 


P 50° 50! 56° 37’ ADO G5 Mittel. 
1,3862  1,3881 1,3884 11,3876 
1,3903 —-1,3916 ni 1,3910 
1,3949 1,3958  1,3942 ‘11,3950 


1,4038  1,4031 41,4038 1,4036 
1,4060  1,4072 mS 1,4066 
1,4106 11,4112 1,4098 11,4105 


AIS Oe aS 


520 


15. Fluosilicat von Kobalt: Si Fl‘. Co Fl? + 6H?0. 
System rhomboédrisch: a: c= 1:0,5219 (Grailich). 
Optischer Charakter: positiv. 

Die ziemlich voluminésen Krystalle waren regelmafsig 
ausgebildet; das Prisma und das Rhomboéder (von 126° 59’) 
waren so combinirt, dafs sie zusammen eine einem rhom- 
boidalen Dodecaéder ahnliche Form bildeten. Die Spalt- 
barkeiten nach dem Prisma waren sehr nett. 

Die brechenden Prismen waren parallel der Axe ge- 
schnitten, sie gaben wenig leuchtende Spectren, deren 
rothe Strahlen Messungen gestatteten. 


p 60° 25! 54° 29! Mittel. 
gai C7>%, 3805 =F BBt Omer a sad7 
¢ O28 8976" ee0E8 = ea9Te 


16. Fluosilicat von Zink: SiFl*.Zn Fl? + 6H? O. 
System rhomboédrisch: a: c= 1: 0,5173 (Marignac). 
Optischer Charakter: positiv. 

Die regelmafsig entwickelten Combinationen des hexa- 
gonalen Prismas und eines Rhomboéders von 127° 16 
spalteten vollkommen gut parallel dem Prisma. 

Die Prismen waren parallel der vertikalen Axe ge- 
schnitten. 7 

P OSG 98°rs" Mittel. 

Cs 1,3805 1,3811 1,3808 

De, 21,8828 1,3826 1,3824 

Fe BRO 1,3862 1,3860 . 

C 1,3937 1,3940 1,3938 

D 
F 


13955 1,3958 1,8956 
13991 1,3993 ‘11,3992 


17. Fluosilicat von Kupfer: Si Fl‘. Cu Fl? + 6 H? O. 
System rhomboédrisch: a: c= 1:0,5395 (Marignac). 
Optischer Charakter: negativ. Brechungsvermégen 
sehr schwach. 
Diese schén dunkelblauen Krystalle sind oft ziemlich 
unregelmalsig in Folge der anomalen Entwicklung zweier 


521 

- parallelen Flachen des Rhomboéders, welches gewohnlich 
vorwaltet. Die Spaltbarkeiten, welche bei allen tbrigen 
isomorphen Salzen sehr ausgesprochen sind, scheinen bei 


dem Kupfersalz nur als kaum Palencia Spuren zu 
existiren. 


Die Prismen waren parallel der Axe geschnitten. 
, | 
} 


18. Chlorostannat von Magnesium: Cn Cl‘. Mg Cl? + 6H?0. 


P BE 3) Grete. Mittel. 
: 1,4060 1,4064 1,4062 
1,4077 1,4083 1,4080 
1,4123 1,4126 1,4124 


14073 1,4074 11,4074 
1,4093 11,4092 61,4092 
141389 1,4137 11,4138 


ao oo 3S @ 


System rhomboédrisch: a:c = 1:0,5083 (Jérgensen). 
Optischer Charakter: positiv. 

Dies Salz krystallisirt in schénen grofsen Rhomboé- 
dern von 128° 0’, deren Seitenkanten abgestumpft sind 
durch die Flachen eines hexagonalen Prismas, parallel 
welchen vollkommene Spaltbarkeit herrscht. 

Wegen der Zerfliefsbarkeit der Krystalle sind die Be- 
stimmungen nur approximativ; jedoch kénnen sie dazu 
dienen, eine Kenntnifs vom Brechvermégen des Salzes zu 


geben. 
p 37° 55! 35° 53! Mittel. 
We iba 1,570 1,5715 
€ | Dy re 1591 1,586 1,5885 


ee A585 1,581 1,583 
: Pp. ay OE 1,597 1,597 


19. Arsensanres Ammoniak: Am H? As O*. 


ERE. 
Tetragonal: a:c=1:0,7096 (Topsoe). 
Optischer Charakter: negativ. 
Das Salz krystallisirt in klaren, ziemlich grofsen Pris- 
men, am Ende mit einer Pyramide von 119° 45’, Parallel 


522 


zweien Seiten des Prismas sind die Krystalle oft réhren- - 
férmig. Von deutlicher Spaltbarkeit ist nichts zu sehen. 
Prismen, geschnitten parallel der Axe, gaben uns fol- 

gende Werthe: | 

Pp 40° 29’ 35° 49’ 65° 49! Mittel. 
1,5187 1,5190 1,5181 1,5186 
1,5219 1,5217 1,5214 1,5217 
1,5298 1,5299 1,5294 1,5296 


LO719 °° LET 1 TBe T5721 
15768 41,5754 11,5777 = 1,5766 
15856 1,5849 1,5872  1,5859 


= S- GS SS 


Da die angegebenen Werthe nicht vollkommen mit 
einander tibereinstimmen, so haben wir ein viertes Prisma 
geschnitten, dessen brechende Kante winkelrecht gegen 
die krystallographische Axe war, und dessen eine Flache 
parallel war einer Flache des natiirlichen Prisma. Dies 
Prisma gab somit unmittelbar die ordentlichen Indexe, 
wahrend die aufserordentlichen Indexe berechnet werden 
konnten mittelst der anomalen Indexe durch die Formel (2) 
der Hinleitung. 

Mit diesem Prisma ergaben sich folgende Resultate: 


p 43° 44! Mittel. 
\ € 1,5256 | © 1,5185 
y \ D, T0290“ wordts..e:\ "ar ne eT 
F 1,5337 l F 1,5315 
Cc 1,5720 
wo) D 1,5766 
ee 1,5857 


Diese Resultate stimmen mit den aus den vorher- 
gehenden Beobachtungen gezogenen Mittelwerthen genii- 
gend, um deren Genauigkeit zu bestiitigen. 

Senarmont hat friiher dieses Salz untersucht und fiir 
dasselbe gefunden: ¢= 1,525 bis 1,523 und w = 1,576 
bis 1,579 *). 


1) Ann. de chim. et de phys. Sér. III. T. XXXII. 


523 
20. Arsensaures Kali: K H?. As O*. 
Tetragonal: a:c =1:0,6633 (Topsoe). 
Optischer Charakter: negativ. 

Dieses Salz krystallisirt in kleinen, langlichen Prismen, 
zuweilen abgeplattet durch vorwaltende Entwicklung zweier 
parallelen Flaichen; sie endigen in den Flachen einer tetra- 
gonalen Pyramide von 122° 8. Deutliche Spaltbarkeit ist 
nicht da. Die Brechungsindexe wurden bestimmt mittelst — 
Prismen, die aus natiirlichen Flaichen gebildet waren, 
nimlich einer Fliche des Prismas (110)=m, und einer 
der Pyramide (1 1 1) 63, so dafs die brechende Kante 
winkelrecht war gegen die Krystallaxe. Da die Indexe 
sich auf das gebrochene Bild beziehen, dessen Schwin- 
gungsebene winkelrecht ist gegen die Kante, so sind 
die anomalen Indexe v, mittelst denen die aufserordent- 
lichen Indexe « mit Hilfe der Formel (2) der Hinlei- 
tung berechnet wurden, Re gleich 23° 24',5 und folglich 
l= 66° 35’,5. 


p 46° 56’ 46° 45’ 46° 47’ Mittel. 
C.1,5218 1,5218 11,5223 C . 1,5146 
» )D.1,5247 1,5258 ‘11,5255 | worause ) D . 1,5179 
| F . 1,5322 1,5332 11,5332 lF . 1,5252 
C.1,5625 1,5636 1,5634 1,5632 
ow )D. 41,5666 1,5679 1,5675 1,5674 
| F.1,5755 15765 1,5766 1,5762 
Senarmont hat friher gefunden: ’) 
w .. + 1,596 bis 1,587 ¢... 1,538 bis 1,534 


ein etwas merkwiirdiges Resultat, weil diese Indexe grifser 
sind als die von ihm fiir das Ammoniaksalz gefundenen, 
wihrend bei allen bisher untersuchten Kali- und Ammo- 
niaksalzen das Gegentheil stattfindet. 

Hr. Descloizeaux hat spiter die Indexe fiir die 
yothen Strahlen = 1,564, «== 1,515 gefunden, was mit 
den unserigen tibereinstimmt. 


1) Ann. de chim. et de phys. Sér. III. T. XXXII. 


524 
91. Phosphorsaures Ammoniak: Am H? PO*. 
Tetragonal: a:¢c=1:0,7124 (Mitscherlich). 
Optischer Charakter: negativ. 

Die Krystalle waren vollkommen denen des entspre- 
chenden arsensauren Salzes ahnlich. Der Winkel der 
Endflichen der Pyramide ist 119° 46’. 

Die Prismen sind parallel der Krystallaxe geschnitten. 

P 41° 12,5 59°-8’ 37° 24! 39° 20' Mittel. 
C 1,4768 1,4767 1,4774 11,4764 1,4768 
D 1,4793 1,4788 1,4800 1,4788 1,4792 
F. . 1,4846 1,4845 1,4852 1,4844. 1,4847 
Gis, — 1,4906. 41,4881 1,4894 
C 15214. 1,5207 | .-1,5216... 11,5213 14,5422 
D 1,5249 11,5239 1,5253. 1,5243 1,5246 
Fev 15581.2<- 155809, 0,5319 SSSA eek bole 
Go. oe _ 1,5380 1,5365 1,5372 
Senarmont hat dieses Salz untersucht") und die 
Werthe » = 1,512 bis 1,519 und «1,477 bis 1,476 
gegeben, welche, was die ordentlichen Indexe_betrifft, 
nicht mit den unserigen tibereinstimmen. 


22. Phosphorsaures Kali: KH? P O*. 
Tetragonal: a:c=1:0,6640 (Mitscherlich). 
Optischer Charakter: negativ. 

Kleine, gewdhnlich opake Krystalle, mit einer End- 
pyramide von 122° 6’. Sie waren immer verlaéngert, manch- 
mal nadelférmig; die Flachen wenig glinzend, oft leicht 
gestreift parallel den horizontalen Kanten. 

Die Prismen waren parallel der Axe geschnitten. 


P BY) aay 29° 30’ Bor 40 Mittel. 

Po, Ca4ens' 146006 74668 © 14684 
¢) D*: 41,4677 -1,4687—«1,4688 44684 
(Fo. . 14799 “Havas © qareI aaa 
oe. 43070 as057 15066 a e06d 
wo) 'D.. *. S10 et 6088. eboe ee Weuee 
ly 1,5162° 45147" "1 bine” pera 


1) Hes de ue et de phys. Sér. I. T. XXXII, 


525 


Die von De Senarmont gefundenen Werthe), nim- 
lich w= 1,510 bis 1,505, «1,472 bis 1,465, stimmen 
ziemlich mit den unserigen. 


23. Unterschwefelsaures Kali: K?S? 0°, 
Hexagonal: a:c=1:0,6466 (Weifs). 
Optischer Charakter : positiv. 

Dieses Salz, welches von Heeren als in rhombischen 
Formen krystallisirend beschrieben wurde, ist nach den 
Untersuchungen des Hrn. Weifs, die von den unseren 
bestatigt werden, wirklich einaxig und seine Formen ge- 
héren dem hexagonalen Systeme an. Die Krystalle sind 
hauptsachlich Combinationen von zwei reguliren hexa- 
gonalen Prismen, am Ende mit einer hexagonalen Pyra- 
mide von 145° 16’. Die etwas voluminésen Krystalle sind 
gefurcht oder gestreift, wahrend die kleinen vollkommen 
klar sind und sehr glinzende Flachen haben, so dafs selbst 
die kleinsten Prismen sehr scharfe gebrochene Bilder 
geben. | 

Mittelst dieser kleinen natiirlichen Prismen haben wir 
die Brechungsindexe bestimmt. 

p 60° 0 60° 0 Mittel. 
1,4532 1,4532 1,4532 
1,4550 1,4550 1,4550 
1,4595 1,4595 1,4595 


C 
D 

F 

ue 215490. 1.5119 * 1.5119 
D 15153 1,5153 ~—«:1,5153 
F 15240 1,5238 = 1,5239 


24. Unterschwefelsaures Rubidium: Rb*® S? 0°. 
Hexagonal: a:c—=1:0,6307 (Piccard). 
Optischer Charakter: positiv. 

Das Ansehen der Krystalle war vollkommen denen 
des Kalisalzes abnlich. Der Winkel der Pyramide ist 
145° 47’. 

1) Ann. de chim. et de phys. Sé. HI. T, XXXIII. 


9 


526 


Zu den Bestimmungen waren die Prismen aus natiir- 
lichen Flachen gebildet. 
, 30° 0! 60° 0! Mittel. 
( . . 1,4554 1,4558 1,4556 
@ } 1,4570 1,4578 1,4574 
1,4622 1,4624 1,4623 


1,5036  1,5046  —‘1,5041 
1,5075 11,5080 _ .1,5078 
15169 11,5165 11,5167 


mS) Se 


25. Unterschwefelsaurer Kalk: CaS? O° +4H? O. 


Hexagonal rhomboédrisch: a: c==1: 1,500. 
Optischer Charakter: negativ. 


Brechungsvermégen sehr schwach. Die Krystalle sind 
in der Regel sehr diinne hexagonale Blattchen, deren 
Seitenflachen zweien correspondirenden Rhomboédern an- 
gehéren, entwickelt als eine hexagonale Pyramide. Die 
Tafeln, welche dick genug waren, um brechende Prismen 
daraus zu bereiten, waren durch Superposition von zwei 
oder mehren Individuen gebildet, so dafs die fiir die Bre- 
chungsindexe erhaltenen Werthe nicht sehr genau sind. 
Wegen der Form der Krystalle wurden die Prismen win- 
kelrecht gegen die Krystallaxe geschnitten, und die Basis 
war eine der Flachen des Prismas. Die beiden gebro- 
chenen Bilder in diesen Prismen coincidirten indefs wegen 
des sehr schwachen Brechungsvermégens, so dafs die 
Bestimmungen nur die ordentlichen Indexe gaben. 


p 28° 20! 
i Oeiig oR EB472 
os Dicer: 15499 
Fes 16606 


Aufser diesem Prisma haben wir noch eins geschnitten, 
welches zwar zwei wohl getrennte gebrochene Bilder gab, 
die sich aber beide, bei Untersuchung mit einem Nicol, 
als ordentliche erwiesen. Wahrscheinlich ist dieses Phi- 


+527 


nomen davon abzuleiten, dafs die dicke Tafel, aus welcher 
das Prisma geschnitten worden, aus zwei schief auf ein- 
ander liegenden Lamellen bestand. Die mit diesem Prisma 
erhaltenen Werthe sind: 


p 49° 5]! 
| € - + 15463 1,5498 
0) D . ..1,5498  —-1,5526 
[F . . 1,5570 —‘1,5600 


Das Bild, auf welche sich die letzte Columne von 
Indexen bezieht, war sehr undeutlich, wahrscheinlich sind 
die ersteren Werthe vorzuziehen, tm so mehr, als sie mit 
denen des ersten Prismas ziemlich tibereinstimmen. 


26. Unterschwefelsaurer Strontian: SrS?0°+4H?0O. , 


Hexagonal: a:c=1:1,5024 (Heeren). 
Optischer Charakter: negativ. Brechungsvermégen 
sehr schwach. 

Die Krystalle waren vollkommen denen des Kalisalzes 
ahnlich; nur waren die Tafeln etwas dicker. Spaltbarkeit 
wenig ausgesprochen parallel der Basis. 

Die Prismen wurden winkelrecht gegen die Krystall- 
axe geschnitten; nur bei dem dritten waren die Bilder 
getrennt. 


p 589,28’ -29* 22! - 56° 56’ Mittel. 
C. 1,5262 1,5273 1,5263 1,5266 
a; D. 1,5294--1,5302 1,5295 1,5296 
F. 1,5366 1,5378 1,5369 1,5371 
\ Cr. _ — 1,5256 \c . 1,5232 
y,D. — — 1,5285 ) worausé he . 1,5252 
] Pe: — — 1,5356 \F . 1,6312 


Aus den anomalen Indexen des ersten Prismas leitete 
man auf gewodhnliche Weise die aufserordentlichen Indexe 
ab, indem man in der Formel (2) der Einleitung / = 28° 28' 
nahm. Wegen des schwachen Brechungsvermégens kén- 
nen die berechneten Indexe nicht sehr genau seyn. 


528 


‘97, Unterschwefelsaures Blei: PbS? 0° + 4H? O. 


Hexagonal: a: c =1:1,4696 (Heeren). 
Optischer Charakter: positiv. 

Die klaren Krystalle bestanden aus einem oder mehren 
an der Basis abgestumpften Rhomboédern. Der Winkel 
des Hauptrhomboéders ist 111° 48. Die Flachen haben 
vollkommen Glanz, sind aber fast alle mehr oder weniger 
gestreift. Deutliche Spaltbarkeiten nicht vorhanden. 

Die drei Prismen zu den Bestimmungen waren ge- 
bildet, das eine aus zwei gegeniiber liegenden Flachen der 
correspondirenden Rhomboéder, und die beiden anderen 
aus einer natirlichen Rhomboéderfliche und einer anderen 
nahezu der Basis parallel geschnittenen. Mithin waren 
die brechenden Kanten der drei Prismen winkelrecht zur 
Krystallaxe. Das erste derselben gab indefs unmittelbar 
die beiden hauptsachlichen Brechungsindexe, weil es sym- 
metrisch ist gegen die Krystallaxe. Aus den anomalen 
Indexen, die mit den beiden anderen Prismen erhalten 
wurden, deren Lage fast dieselbe war, leitete man die 
aufserordentlichen Indexe ab, mittelst der gewdhnlichen 
Formel, worin /== 30° 13’ fiir das Mittel aus beiden 
Prismen. 


p 58° 54’ 60° 37 60° 14’ Mittel. 
( € . . 1,6290 1,6300 16801 —1,6295 
@) D... °1;6846.* 156852 "136355." ean 
lp 1,6476 1,6483 ° 1,6486 11,6481 
OP ECe see 

( C 1,6484 1,6500 - 1,6492 
e { D 1,6529 1,6533 1,6531 
F 1,6661 1,6670 1,6666 


Die anomalen Indexe, mittelst deren die aufserordent- 
lichen fiir die beiden letzten Prismen berechnet wurden, 
sind: 

\ C 1,6346 1,6349 
en Distt S6400 1,6403 
F 


\ 


1,6527 1,650 


529 


28. Selensaures Zink: ZnSe O* + 6H? O. 
Tetragonal: a:c—=1:1,8949 (Topsoe). 
Optischer Charakter: negativ. 

Die klaren Krystalle waren Combinationen der Basis 
mit mehren Octaédern und dem tetragonalen Prisma. Der 
Winkel des Hauptoctaéders war 97° 1’. Spaltbarkeit voll- 
kommen parallel der Basis. 

Die Prismen waren parallel der Krystallaxe geschnitten. 

p 459 32 59° 40! Mittel. 
1,5000 1,5009 1,5004 
1,5037 1,5041 1,5039 
15107 1,5109 ~—*1,5108 
1,5161 1,5169 1,5165 


1,5252 11,5259 11,5255 
1,5292 11,5291 41,5291 
1,5365 11,5369 —‘1,5367 
1,5425 1,5429 —-1,5427 


oa) 


ABIQA AWDYA 


= 


‘S 
a ne, 


29. Selensaures Nickel: Ni Se O* + 6 H’?O. 
Tetragonal: a: c= 1:1,8364 (Topsoe). 
Optischer Charakter: negativ. 

Die Krystallform war der des Zinksalzes vollkommen 
abnlich. Die Krystalle, in Richtung der Axe etwas ab- 
geplattet, spalteten vollkommen gut nach der Basis. 

Die Prismen waren parallel der Krystallaxe geschnitten, 
so dafs sie unmittelbar die beiden Hauptbrechungsindexe 


gaben. 

p 52° 12’ 67° 0’ Mittel. 
1,509] 1,5088 1,5089 
1,5123 1,5127 1,5125 
1,5200 1,5193 1,5196 
1,5261 1,5255 1,5258 


1,5356 1,5358 = 1,5357 
1,5395 11,5391 11,5393 
15476 11,5471 ~—«:1,5473 
15541  1,5537 —«1,5539 


a) 


ABPIA AASA 


~ 


530. 


30. Schwefelsaures Nickel: NiSO* + 6H? O. 


Tetragonal: a4:c—=1:1,9062 (Mitscherlich). 
Optischer Charakter: negativ. 

Voluminése Krystalle, Formen und Spaltbarkeiten voll- 
kommen denen des entsprechenden selensauren Salzes 
ahnlich. Der Winkel des Hauptoctaéders war 96° 57’. 
Die Krystalle, gewéhnlich tafelférmig nach der Basis, wur- 
den dadurch dargestellt, dafs man eine, einen grofsen 
Ueberschufs' von Schwefelséure enthaltende Lésung bei 
gewohnlicher Temperatur langsam abdampfen liels. 


p 50° 53,5 39° 235 42° 19,5 48° 14’,5 Mittel 


exe 1,4844 Rs os) —_ 1,4844 
é | D. 1,4873 = = aE 1,4873_ 
a die 1,4930 1,4929 — a 1,4930 
rACe 1,5080 = 1,5074 =1,5081 ~—-1,5078 
x \ De S9455 910 = 1,5108 41,5108 1,5109 
).F. . 14,5175 1,5168 -1,5173-1,5173 ‘11,5173 
riGs -s'F5 980 =e 155230°""1,5223 | 21-5998 


Die beiden ersten Prismen waren parallel der Krystall- 
axe und gaben somit die beiden Hauptindexe; die beiden 
letzten dagegen waren winkelrecht gegen die Axe; sie 
hatten jedoch eine solche Lage, dafs man daraus nicht 


die anomalen Indexe zur Berechnung der aufserordent- 
lichen Indexe herleiten konnte. 


2 


31. Schwefelsaures Beryllium: BeSO‘+4H? 0, 


Tetragonal: a: c= 1:0,9461 (Topsoe). 
Optischer Charakter: negativ. 


Farblose Octaéder von 93° 10',5, deren Seitenkanten 
abgestumpft waren durch die Flachen eines quadratischen 
Prismas. Die Flachen aller etwas voluminésen Individuen 
waren gekriimmt und wenig nett, so dafs die Orientirung 


der brechenden Prismen gegen die Krystallaxe nicht sehr 
genau war, 


531 


Diesem Umstande, welcher blofs auf die Bestimmung 
der aufserordentlichen Indexe Einflufs hatte, fiigte sich 
ein anderer hinzu, welcher auch fiir die ordentlichen In- 
dexe ziemlich betrachtliche Schwankungen hervorrief. Alle 
Krystalle naimlich, welche sich wegen ihrer Gréfse zum 
Schneiden von Prismen eigneten, waren Zwillinge, oder 
bestanden aus einem Aggregat von mehren Individuen. 


: } 
z | 

Die beiden ersten Prismen waren gebildet aus einer 
polirten und mit Glasplatte belegten Octaéderfliche und 
einer anderen, in der Zone (0 0 1) (1 1 1) geschnittenen. 
Die aufserordentlichen Brechungsindexe, berechnet mit 


Hilfe der Mittelangaben dieser beiden Prismen (ftir / der 
Formel (2) gleich 26° 22',5) sind: 


oo 14367 3 2) = 1,4391 5: &-=-1,4450. 


p 38° 29’ 42° 90! 65° 49! 
. . 14617 11,4638 —«-1,4595 
1,4646  1,4666 11,4621 
1,4704 11,4724  —«-1,4676 


1,4684 1,4689 41,4700 
14723 -1,4713.~—=-:1,4725 
14773 1,4778 —‘1,4785 


8. Sao 


Fur das letzte Prisma, gebildet aus zwei gegentiber 
liegenden, indefs polirten und mit Glasplatten belegten, 
Octaéderflachen am Ende einer der horizontalen Axen, ist 
| = 33° 49’ und folglich: 


éo = 1,43881 3 & = 1,4399 3 ep = 1,4450. 
Mittlere Werthe: 


(ees TE C 1,4691 
BOD ee Peed wo { D 1,4720 
. F . . 1,4450 F 1,4779 


Poggendorff’s Annal. Erginzungsbd. VI. — 35 


532 


Anhang zu den einaxigen Krystallen. 


Die folgenden Salze, deren Zerfliefsbarkeit, Mangel an 
Durchsichtigkeit und wenig vortheilhafte Entwicklung dem 
vollstindigen optischen Studium hinderlich waren, sind 
blofs unter dem Polarisationsmikroskop untersucht worden. 


32—34. Gruppe von Chlorostannaten: 
Sn.Cl*.RCl2-+6H?0; R=Mn, Ni, Co. 
Rhomboéder: 127° —128° 17’ (Jérgensen). 
Optischer Charakter: positiv. 
Spaltbarkeiten vollkommen nach dem _horizontalen 


Prisma. 


35 — 39. Gruppe von Chloroplatinaten: 
PtCl*.RCl27-+6H?0; R=Mn, Co, Ni, Zn, Ca. 
Rhomboéder: 126° 10’ — 127° 32’. 
Optischer Charakter: positiv. 


Spaltbarkeiten vollkommen parallel dem Prisma. 


40. Bromoplatinat yon Nickel: Pt Br*, Ni Br? + 6H? O. 
Rhomboéder : 127° 34’. . 


Optischer Charakter: positiv. Brechungsvermégen 
sehr schwach. 


4) — 42. Gruppe von Chloroplatinaten : 
PtCl*. RCl?7-+12H? 0; R=Mg, Mn. 


Rhomboéder: 113° 40’ — 113° 34’. 
Optischer Charakter: positiv. 


43 —45. Gruppe von Bromoplatinaten : 
Pt Br* R Br? +-12H?.0; R= Mg, Zn, Co. 


Rhomboéder: 114° 0' — 114° 12’, 
Charakter: positiv. 


533 


Ill. Rhombische zweiaxige Krystalle.?) 


46. Unterschwefelsaures Lithion: Li? S? 0° -+2H?0. 
a:b:c=1:0,9657:0,5779 (Rammelsberg). 


Dieses Salz, welches Hr. Rammelsberg neuerdings 
beschrieben hat?), krystallisirt in langlichen, durchsich- 
tigen, ziemlich voluminésen Prismen (0 1 1), deren stumpfe 
Kanten abgestumpft sind durch die Flichen (01 0), und 
die mit den Flachen des Prismas (1 1 0) endigen: 

011:011—61° 48, 110:110= 86 0. 

Spaltbarkeit vollkommen parallel der Ebene (0 1 0). 

Die Ebene der optischen Axen ist parallel dem Lin- 
gensinn des Prismas (011), und winkelrecht auf der 
Ebene (010), deren Normale zusammenfillt mit der Hal- 
birungslinie des scharfen Winkels. Der Charakter ist 
positiv. 

Die optische Orientirung ist also: a, c, b. 

+ 

Die Prismen waren parallel den Krystallaxen a und b 
geschnitten. Die Bestimmungen sind indefs wegen der 
Zerfliefslichkeit der Krystalle wenig genau. 

Prismen parallel der Axe a: 


R:a=0. 

Pp 40° 43/5 58° 20’ Mittel. 
C 1,5459 1,5465 1,5462 
. Te at ) Ser Se 1,5491 1,5487 
|] BF... hh poy45 1,5552 1,5548 

C 1,5591 1,5622 _ 

51) D 1,5624 1,5653 — 

F 1,5708 1,5734 — 


Ric 20° 22’ 299° 10’ 
1) Mit R:a, R:b, R:c bezeichnen wir bei den rhombischen Krystallen 
die Winkel, welche die Krystallaxen mit den Ebenen bilden, die die 
brechenden Prismen halbiren. 


2) Pogg. Ann. Bd. 128, S. 320. 
aie 


534 


‘ Prisma parallel der Axe c: 
hee =F: 
Pp 35° 39’ 
1,5509 
Vv. 1,5534 
| 1,5602 
Me 


1,5565 
1,5600 

- ee LL OGSO 
R:a 26°91" 


SO. a Ss 


Winkel der optischen Axen. — Mittelst zwei der Ebene 
(010) parallel geschnittenen Platten, fand sich der Winkel 
zwischen den optischen Axen in Oel: 

1. [(AB)]p = 84° 13° e == 1”",200 N= 24 

2. [(AB)|p>= 84° 6 e=0"",800 N= 16. 

Aus der Zahl der schwarzen Ringe ergab sich mittelst 
der Formel (25) der Einleitung: 

(u. — Ma)o — 0,0118, 
woraus durch Substitution des fiir wu, gefundenen Mittel- 
werthes folgt: 
es, «oe AD60D-far die: Dinte D, 
was ziemlich mit dem direct gefundenen Werth iiberein- 
stimmt. 

Alle durch die drei Prismen direct gefundenen Werthe 
erlaubten mittelst der Formel (15) der Einleitung die un- 
bekannten Indexe mu, zu berechnen: 

MS ain Seuegees ay CS 1,5788, 1,5887. 

Man darf jedoch diesen Zahlen keinen zu _ grofsen 
Werth beilegen, weil die Zerfliefslichkeit der Krystalle die 
in den Rechnungen eine wichtige Rolle spielende Orien- 
tirung der Prismen etwas unsicher machte. 

Aus dem Winkel zwischen den Axen in Oel [(AB)]p = 
84° 10’, ergaben sich folgende Werthe fir den schein- 
baren und den wahren Winkel der Axen: 


(AB)) = 159° 49, AB, = 78° 16’. 


535 


Ha feb fhe 
Carey. 18469) 45763) ISB HES 
Tue tee YB 487. he tA TRR 81, 5609 
F 1,5548  1,5887 —‘1,5680. 


47. Unterschwefelsaures Silber: Ag? S? 0° +2 H? O. 
a:b:c=1:0,9850:0,5802 (Heeren). | 

Farblose Prismen, deren Kanten durch die Flichen 
(1 0 0) und (0 1 0) abgestumpft sind, und am Ende Octaéder- 
flichen (111) tragen. Die stumpfen Endkanten des 
Octaéders sind abgestumpft durch die Flaichen (0 1 1): 

PTO SET ae Ol e011 Ge 

Spaltbarkeiten vollkommen parallel den Flachen des 
Prismas (1 10). 

Die Ebene der optischen Axen fallt zusammen mit der 
Ebene der Krystallaxen ab; die Halbirungslinie des schar- 
fen Winkels ist parallel der Axe a. Der Charakter ist 
negativ. 

Die optische Orientirung ist folglich: 

iat, 0. 

Die brechenden Prismen, aus glinzenden, natiirlichen 
Flachen gebildet, waren parallel den Krystallaxen a und b, 
so dafs sie unmittelbar die beiden Indexe wu, und wu, gaben. 
Diejenigen, welche der Axe a parallel waren, waren zu 
gleicher Zeit symmetrisch in Bezug auf die Axe b, woraus 
hervorgeht, dafs das gebrochene Bild, dessen Schwin- 
gungsebene winkelrecht ist gegen die brechende Kante, 
die Indexe wu, giebt. 

Prismen parallel der Axe c: 

P 45° 261) 449 34! Mittel. 
G 1,6552 1,6321 = 
DN AEDS, 1,6453 — 
col BA re ont Pati y 1,6576 1,6578 
Bee pee eel, 0143 1,6753 1,6748 
Rb 22° 43! 67° 43’ 
1) Die angefiihrten Werthe sind Mittel, erhalten mit zwei Prismen, deren 
Angaben vollkommen iibereinstimmten. 


536 


Beide Prismen waren aus einer Flache des Prismas 
(110) gebildet, wihrend die andere Fliche bei dem 
ersten Prisma eine Flache (100), bei dem zweiten aber 
eine (010) war. 

Prismen parallel der Axe a, symmetrisch gegen b: 

Pp 60° 51’ 60° 54’ Mittel. 
16271 11,6271 —_‘1,6271 
1,6409 1,6399 1,6404 


C 
F 

,@ . . 1,6601  ~—+1,6601 ~—«1,6601 
F 1,677) 6777 ¢ = “1,6778 


Die Prismen waren gebildet aus den Flachen 011 


und 011, die am Ende der Axe b liegen. 


Aus den anomalen Indexen vy, leitete man mittelst der 
Formel (15) der Einleitung die beiden Hauptindexe ab, 
namlich uw, und «,: 


Peerioe L000. | 164 OAes) ae nee 
iy ©. 1 oh. 62 00" 9,0405 5) fiir die Linien C und F, 


welche vollkommen mit den direct gefundenen tiberein- 
stimmen. 

Der Winkel der optischen Axen wurde nicht direct 
bestimmt. Wir mafsen nur den Winkel, welche die Axen 
in Oel beim Austritt aus dem Prisma (110) machten. 


1. Prisma. ‘[(4, B,)] = 28% 27) 


9. Prisma [(A,B,)] = 23° 15’ fiir weilses Licht. 


Der Winkel der Axen, der scheinbare wie der wahre, 
berechnet mittelst der Brechungsindexe, ist: 
(AB), = 56° 48’ (AB), = 47° 59’ 
AB, = 33°21 AB, = 28° 6 
Die mittleren Werthe der Brechungsindexe sind: 
ba bs [Me 
COs MO eT 1,6601 1,6573 
Fe Oe 1,6770 ~*~ 1,6748. 


537 


48. Schwefelsaures Kali: K? S04. 
a:b:c=1:0,7464:0,5727 (Mitscherlich). 

Die sowohl parallel der Axe b als nach der Axe c 
verlangerten Krystalle hatten die bekannten Formen. Sie 
waren oft abgeplattet nach (100): 

110:110= 106° 32 101:101 = 120° 24’ 

Die Spaltbarkeiten parallel den Flachen (100) und 
(010) nicht sehr ausgesprochen. 

Die Ebene der optischen Axen ist parallel der Ebene 
(001). Die Halbirungslinie des scharfen Winkels coin- 
cidirt mit der Krystallaxe 6. Der Charakter ist positiv. 

Die optische Orientirung wird folglich reprisentirt 
durch: occas 

Die Prismen sind geschnitten und mit Glasplatten be- 
legt, ausgenommen die beiden ersten. 

Prismen parallel der Axe b: 


Pp 60° 22! COP ADL 64° 7’ 
Gives? 1.4960 1,4965 1,4960 
yt D2 os ALAOSS — 1,4981 


Fie. 44,5032 1,5029 1,5030 
Die beiden ersten Prismen waren gebildet aus natiir- 


lichen Flachen yon der Zone (100), (101). 
Prismen parallel der Axe c: 


P 61° 34’ 34° 25’ 
Cc. _. 11,4926 1,4933 
Dees 44,4046 1,4948 
MY p |. 14991 —1,4997 
(re es 1,5038 
Prisma parallel der Axe c und symetrisch gegen die Axe b: 
P 63° 50’ 
Cc 1,4924 
pied 1,4944 
F 1,4989 
oss 1,4951 
rege i 1,4974 
F 1,5020 


ua 538 
Winkel der optischen Axen. — Die Platten waren ge- 
schnitten, sowohl parallel den Flachen (100), und winkel- 


recht gegen die Halbirungslinie des stumpfen Winkels, 
als auch gegen die Flache (01 0). 


1. Platte [(A’B)] = 115° 40, e' =0,750, N' = 3,9 

2. Platte. [(A’ B)], == 115° 35), \e == 1,020.2 N — 4,70 

3. Platte: [(AB)|5 ==. 68% 10 ote == Pen oN 2.4 0. 
Der Mittelwerth fiir den stumpfen Winkel zwischen 


den Axen in Oel [(A’B)] = 115° 37’, giebt fir den wahren 
Winkel: 


AB= 67° 28, 
-wahrend [(A B)], = 68° 10’ giebt: 
AB, = 66° 40’. 


Da kein Grund vorhanden ist, eine der Beobachtungen 
den andern vorzuziehen, so nehmen wir zu den Berech- 
nungen den mittleren Werth: 

AB= 67° 4’. 

Aus der Anzahl der rings um die Halbirungslinien 
beobachteten schwarzen Ringe, folgerte man fiir die Platten 
1 und 2: 

. (uy = U.)p = 0,00274, 
woraus, wenn man fir uw, den durch ae Prismen gefun- 
denen Werth substituirt: 
u, = 1,4953 fiir die Linie D 
Die dritte Platte dagegen giebt: 
(4. — t.)o = 0,00125, 


woraus 
uu, = 1,4933 fir die Linie D. 
Aus dem Winkel der optischen Axen, combinirt mit 
den direct gefundenen Indexen u, und u. ergiebt sich: 
C yD) F 
a ote ee ORL 1,4932 1,4976, 


dessen Werth fiir die Linie D mit der oben gefundenen 
Zahl zusammenfiallt. 


539 


Mittlere Werthe: 
AB=67° 4’ und (AB) —111° 19’. 


Ma Ms Me 
inet 154911 1,4959 1,4928 
Bia: ~1,4932 1,4980 1,4946 
F . . 1,4976 11,5029 ~—-1,4992 
De Senarmont hat friither gefunden: 
6 = 1,494 A B= 66° 54’ 
Descloizeaux fand fir die gelben Strahlen: 
a = 1,4970, f= 1,4935, . 7=1,4920 
woraus sich berechnet: 
A B= 66° 30’ (A B) = 109° 57, 
wahrend er fand (A B) = 107? bis 108° und zuweilen 109° 1). 
Spater fand derselbe (AB) = 110° 15’ bis 110° 26’ fir 
die rothen und blauen Theile des Spectrums ’). 


49. Selensaures Kali: K* Se O04. 
a:b:c¢=1:0,7296:0,5724 (Mitscherlich). 

Die Krystalle sind denen des schwefelsauren Salzes 
vollkommen 4bnlich und spaltbar parallel den Flachen 
(010) und (100). 

101:101—59° 35, 210:210 = 68° 12’. 

Die Ebene der optischen Axen ist parallel der Kry- 
stallflache (001), die Halbirungslinie parallel der Axe 6. 
Der Charakter positiv. Die Orientirung ist also: 


a, Cc, b. 

Die Prismen waren parallel der Axe b geschnitten. 
P 67° 45! 42° 45! 69° 29’ 65° 0’ 
Cer. Apa6o 1,5323 — 1,5354 
ated ET aeons) 85% 58 ©) 1,5353 1,5379 1,5384 
Bar ty hl 54 Gb ste mid S410 Suin—s 1,5455 
(Cr. T5438) 1,5412 _ 1,5423 
PD 15460 eal 5442 915449". Tye 
oe It 1,5534 1,5511 — 1,5523 


Rize 26° 20 81° 35! 429°17';5 32° 30’ 
1) Ann. des Mines, Ser. V, T. XIV, p. 359. 
2) Mém. des savants étrangers, T. XVII, p. 608. 


540. 


Mittelst der Formel (15) der Einleitung ergaben sich | 
aus den fiir », und «, gefundenen Werthen die unbekann- 
ten Hauptindexe uw, und u,. Auf diese Weise erhalt man: 

A ea a LOTS 1,5402.~—-.: 11,5475 
feos 1,5823 1,5353 1,5419. 

Winkel der optischen Axen. —- Die parallel der Ebene 
(100) geschnittenen Platten waren winkelrecht zur Hal- 
birungslinie des stumpfen Winkels. 

Der Winkel zwischen den Axen in Oel fand sich: 

1. Platte [(A’B)], = 110° 47, e' = 1,095," N’ = 10,5 
2. Platte’ [(A' B)], == 111° 55 e' == 0,485,0 N == 450: 

Die zweite Platte war etwas schief gegen die Hal- 
birungslinie. 

Der Winkel, welchen die Axen in Oel machten, ge- 
sehen durch die Flachen des Prismas (1 1 0), wurde gleich 
717° 1’ gefunden. Durch die Formel: 

n sin [3 [(A, B,)] — (6: 110)] = uw, sin [1 AB— (6: 110)], 
worin den Brechungsindex des Oels, [(A, B,)] den beob- 
achteten Winkel =77° 1’, AB den wahren Winkel und 
b: 110 = 36° 44’ bezeichnet, findet man: 

A By = 76° 50’. 
Aus der Anzahl der Ringe rings um die Halbirungs- 
linie erhalt man durch die Formel (25) der Einleitung: 
(us — 1.)v = 0,0056, 
woraus durch Substituiren des fiir u, gefundenen Werthes: 
“, = 1,5394 fir die Linie D. 

Aus dem beobachteten Werth der Axen ergiebt sich 
mittelst des vorhergehenden Werthes «, und des direct 
beobachteten 4,: 

u, = 1,5360 fiir die Linie D. 

Die auf diese Weise berechneten uw, und w,, stimmen 

ziemlich mit den aus den anomalen Indexen hergeleiteten 


Werthen: 


ta bs [he 

CL NP BBOR 1 5409S bare 
D . . 1,5353 61,5450 —*‘1,5402 
Fo.” 38,5407) 2. 1,5523 «1,545, 


541 


Aus der Platte 1 und dem Prisma erhalt man folgende 
Mittelwerthe: 
(AB), = 145° 52’ AB = 76° 40’. 


50. Chromsaures Kali: K? Cr 0‘. 
a:b:c=1:0,7297:0,5695 (Mitscherlich). 

Die Krystalle ahnelten vollkommen denen des schwefel- 
sauren Salzes: 

110:110=729 14, 101:101 =59° 19. 

Die Ebene der optischen Axen ist winkelrecht zum 
Prisma 110, die Halbirungslinie parallel der Axe a und 
der Charakter negativ. 

Die optische Orientirung ist also: 

ach. 

Nur die wenig voluminésen Krystalle waren durch- 
sichtig, so dafs die brechenden Prismen, die aus kleinen, 
in Richtung der verticalen Axe verlingerten Krystallen 
geschnitten waren, weder scharfe Spectren gaben, noch 
genau orientirt waren. 

Aus diesem Grunde war es unméglich, die anomalen 
Indexe zur Bestimmung der beiden Indexe zu _ benutzen, 
die nicht unmittelbar durch Prismen gegeben waren. 

Die Mittelwerthe aus den wenig tibereinstimmenden, 
mit fiinf parallelen Prismen erhaltenen Bestimmungen sind: 


C D F 
eee eet isl £7254. 1,7708. 
Diese Zahlen dirfen jedoch nur als angentherte Werthe 
betrachtet werden. 
Der Winkel der optischen Axen wurde bestimmt durch 
Messung am Prisma (100) in Oel: 
ie Priama 6202 |[( 4; 81 4051 
2. Prisma . . [(A, B,)] = 40° 45’. 
Durch die Formel: 
nsini =p, sin[(110: a) — } AB}, 
worin é den Winkel zwischen der Austrittsflache und der 
optischen Axe, namlich 110: A, = 33° 16’ bezeichnet, 
n der Brechungsindex des Oels ist, und 110: a= 53° 40’ 
erhalt man als wahren und als scheinbaren Winkel: 


542 


AB= 51° 40’ (AB) =97" 30; 
De Senarmont erhielt friher '): 
B=1,722, AB=49° 32' und (AB) = 92° 20, 
Grailich und v. Lang fanden: ”) 
(AB) == 92". 0% o>, 
und Descloizeaux bekam: °) 
(AB), = 105° 0° (AB), = 94° 40’. 


51. Selensaure Beryllerde: Be SeO*-+ 4H? O. 
a:b “e¢ = 1: 0/9602 : 0.9020) (Lopsoe): 

Die Krystalle waren Combinationen zweier Prismen 
(011) und (101), verlangert im Sinne der Linge des 
Prismas (011). Die Flachen, obwohl vollkommen glan- 
zend, waren jedoch gekriimmt, besonders die des Prismas 
(101). Die etwas voluminésen Krystalle bestanden aus 
der Vereinigung mehrerer Individuen, so dafs eine genaue 
Bestimmung der Brechungsindexe schwierig war. 

011:011 = 93° 32, 101:101 = 95° 51’. 

Die Ebene der optischen Axe ist parallel dem Prisma 
(011), die Halbirungslinie fallt zusammen mit der Axe c. 
Der Charakter ist negativ. 

Die optische Orientirung ist daher: 

cha. 

Die Prismen waren geschnitten und mit Glasplatten 
belegt. 

Prismen parallel der Krystallaxe a. 

p 44° 19’ 42° 35’ 42° 0! 61° 30’ 38° 25’ 
- 1,4919 1,4982 1,4928 14651 1,4716 

1,4949 1,4962 1,4959 1,4678 1,4748 

1,5029 1,5086 1,5034 154743 1,4809 

1,4986- - 14996 1,4997  1,4981 — 1,5002 

1,5024 1,5032 1,5031 1,5013 1,5036 
- 25097  1,5106 © 1,5104 — 1,5087 - .1,5113 
Rit b DEV B Seis Qi. GH75 res ORs 13°58! <7 62°..2555 
1) Ann. de chim, et phys. Sér. I, T. XXXIII. 


2) Sitzungsberichte der K. K. Akademie. Bd. XXVII, S. 22. 
3) Ann, des Mines. Sér. V, T. XIV, p. 380. , 


SOQ BOQ 


543 


Die drei ersten Prismen waren auf dieselbe Weise ge- 
schnitten, so dafs ihre Orientirungen fast identisch waren. 
Sie waren gebildet aus einer. Flache parallel der Flache 
(011) und einer anderen, geschnitten auf der Kante 
011—011, am Ende der Axe b. 

Die beiden letzten Prismen waren geschnitten aus einer 
Flache 011 und einer anderen, geschnitten auf die Kante 
011—011, am Ende der Axe c. 

Prismen parallel der Axe b. 

p 42° 29,5 41° 5! Mittel. 

fo: SP 1.4978? 01,4965. 41,4971 
a. Tih OIA 1,5000 1,5005 
Ris 0 ® Sls a08e 1,5079 1,5084 

Die Orientirung dieser Prismen in Bezug auf die Kry- 
stallaxen war nicht .so genau hergestellt, um von den 
anomalen Indexen Gebrauch machen zu kénnen. 

Winkel der optischen Axen. — Zwei Platten, geschnit- 
ten parallel der krystallographischen Ebene (00 1) gaben 
fiir den scheinbaren Winkel: 

1. Platte (A B)=40° 44’ 

Cab iatte (AB) == 405415) e es OP 8207 N == 2,75. 

Aus der Anzahl der Ringe rings um die Halbirungs- 
linie ergab sich: 

(u.— Ms)p = 09,0020, 
woraus durch Substitution von u,, der mittlere Werth der 
Bestimmungen: 
u, = 1,5007 fir die Linie D, 
was mit dem direct erhaltenen Werth vollkommen iiber- 
einstimmt. 

Aus den anomalen Indexen vy, berechnen sich, durch 
die bekannte Formel, die Werthe fiir u, und w,, nimlich: 
Pte yee ROSY 1,5009 1,5085 
i, awe LAGS 1,4663 1,4725. 


von denen die fiir «, vollkommen tibereinstimmen mit den 
Zahlen, welche direct durch die der Axe b parallelen 
Prismen bestimmt wurden. 


644 


Anderseits kann man mit Hilfe derselben Formel die 
Brechungsindexe «, aus v, ableiten, in Combination mit 
den direct bestimmten u,. Man erhalt alsdann: ‘ 

u, . . 1,4643 1,4665 1,4726, 
welche geniigend tibereinstimmen mit den oben blofs aus 
den anomalen Indexen yv, hergeleiteten Werthen. 

Die Mittel aus allen Untersuchungen sind: 


ta fb le 
cC . . 1,4992 14973 —-1,4639 
D . . 14,5097 1.5007 T,4664 
Fo... 4,5101> 15084 94,4735 


(AB) = 40° 43° AB=26° 48’. 


52. Chromsaure Magnesia: Mg Cr O* + 4H? O. 
a:b:c=1:0,9901:0,5735 (Murmann). 

Die Krystalle sind vollkommen denen des schwefel- 
sauren Salzes ahnlich, nimlich lingliche, fast rectangulire 
Prismen, deren scharfe Kanten abgestumpft sind durch 
die Flachen (100); der Scheitel der Prismen ist gebildet 
durch die Flichen des Octaéders (111), das sich ge- 
wohnlich als Tetraéder entwickelt. Spaltbarkeiten voll- 
kommen parallel der Flache (1 00). 

Die Ebene der optischen Axe ist parallel der Ebene 
(001). Die Halbirungslinie coincidirt mit der Axe a. 
Der Charakter ist negativ. 

Die optische Orientirung ist also: 

acb. 


Die Prismen wurden geschnitten und mit Glasplatten 
belegt; sie waren parallel dem natiirlichen Prisma (1 10). 
Die Resultate der Bestimmungen ditirfen nur als approxi- 
mativ betrachtet werden, wegen der Kleinheit und sehr 
unvollkommenen Durchsichtigkeit der Krystalle: — 

p 40° 50’ 39°41’ 36° 29’ 


tc ~4,5215~—-:1,5525 
Dp 1,5289 a 

| C 15415  1,5415 
eetD 1,5500 a 


R:a 24° 35! 62° 54’ 


545 


Die Prismen waren gebildet aus einer Flache parallel 
zu 110 und einer anderen, geschnitten bei den beiden 
ersten Prismen fast winkelrecht zur Spaltungsrichtung und 
bei dem letzteren parallel derselben. 

Die anomalen Indexe, substituirt in der bekannten 
Formel, gaben die Brechungsindexe uw, und y,: 

ealgieny fir die Linie C. 

Anderseits kann man aus dem Winkel der optischen 
Axen, combinirt mit dem aw, und y, der beiden ersten 
Prismen, die Werthe ableiten: 


#, == 1,5211 Greats 

u, = 1,5680 fir die Linie D. 
Winkel zwischen den optischen Axen in Oel: 

D Piatto aan Ad | = S04. 


PEALE. ie LAD) Pe os 
Die Dispersion der Axen ist sehr energisch: @ <<» 


Mittel 
; Ha < Mo ‘or Le 
(ere Phat y 1 bG83- 41,5415 
Dose, 1 821. — .1p680, 41,8500 
(A B) = 148° 6' AB x= 75° 28. 


Grailich und y. Lang fanden (AB)=c 70° und 
o<v'). 


53. Schwefelsaure Magnesia: MgS O*-+ 7H? O. 
a:b:c=1:0,9901 : 0,5709 (Brooke). 

Die Krystalle waren bekannte Combinationen (1 1 0) 
(100) (111) (011). Das Octaéder war gewohnlich der 
tetraédrischen Hemiédrie unterworfen. Spaltbarkeiten voll- 
kommen parallel der Flache (1 00): 

110:110 = 89° 26, O11: 011 = 56°56. 

- Die Ebene der optischen Axen ist parallel den Kry- 
stallaxen a und 6b, von denen die erstere zusammenfallt 


1) Sitzungsberichte der K. K. Akademie. Bd. XXVII, S. 25. 


546 


mit der Halbirungslinie des scharfen Winkels. Der Cha- 
rakter ist negativ. Die optische Orientirung ist: 
ach. 

Die brechenden Prismen waren alle parallel der Axe c 
geschnitten; ihre Orientirung in Bezug auf die Krystall- 
axen a und b wurde bestimmt durch Messung der Winkel, 
welche die geschnittenen Flachen mit den Flachen des 
natiirlichen Prismas (110) machten. 

p 40°53" "10" 59": 56° 36599 47-42 St 49° 12". 60° -83),0 
C 1,4313 1,4309 1,4820 1,4499 1,4524 1,4541 1,4566 
-\D 1,4331 1,4831 1,4340 1,4523 1,4551 1,4565 1,4591 
F 1,4383 1,4380 1,4388 1,4574 1,4602 1,4615 1,4644 


C 1,4533 1,4532 1,4536 1,4538 1,4524 1,4523 1,4530 
.{D 1,4562 1,4556 1,4551 1,4560 1,4551 1,4546 1,4554 
F 1,4612 1,4611 1,4604 1,4614 1,4602 1,4602 1,4609 
R:a 0° 47'°S9° 135 16° 257 “56°11 65° 5855 69°19" 75° 6 


Die anomalen Indexe des ersten der Prismen, dessen 
Halbirungslinie fast mit der Axe a zusammenfillt, miissen 
fast gleich seyn den Indexen w,, die entweder durch Rech- 
nung oder direct durch das folgende Prisma gegeben sind. 

Prisma parallel der Axe ¢ und symmetrisch gegen die 
Axe. a. 

p 73° 3! 
- 1,4303 
1,4324 
1,4373 


1,4527 
1,4552 
1,4607 


soa SSO 


Prisma parallel mit ¢ und symmetrisch gegen die Axe b. 


Pp AO OTS" 

| Go. LOS 588 

teed ees 1,4553 

sgn | Cc 1,4589 

ree FOS f 1,4611. 


D47 


Winkel der optischen Axen. — Sieben Platten, ge- 
schnitten parallel der Richtung der Spaltbarkeit gaben fir 
den scheinbaren Winkel (A B): 

78°30', 78° 26', 78°23’, 78°15’, 78°15', 78°11’, 78°9'. 

Der Mittelwerth ist: 

(AB) = 78°18’. 

Eine der Platten, deren Dicke e = 0"",865, zeigte acht 
schwarze Ringe; da diese Platte den Axen b und c pa- 
rallel war, so erhalt man mit diesen Angaben (u,—wu.)p = 
0,0055, woraus sich mit Hilfe des mittleren Werthes der 
Bestimmungen von u, ergiebt: 

a, = 1.4609, 
was vollkommen mit der durch das erste Prisma direct 
gefundenen Zahl tibereinstimmt. 

Aus den anomalen Indexen y, ergeben sich mittelst der 
gewohnlichen Formel die beiden Indexe mw, und u,: 

C D F 
(> Bea JL A00T 1,4325 1,4374 
He. eta LASTS 1,4605 1,4657 

Diese Werthe stimmen ziemlich mit denen, welche 
direct mit den beiden letzten Prismen gegeben werden. 

Die Mittelwerthe aus allen Beobachtungen sind: 


Ma Me fle 
CG +.,*1,4305~ 11,4583" 41,4580 
D . . 1,4825 41,4608 1,4554 
Fo, .244874 =—«'1,4657 «21,4607 


(AB) = 78°18’, 
woraus: 
AB = 51° 25’. 
De Senarmont fand friher:*) 
(AB) = 56°56, AB = 38° 14’, 6 = 1,454 bis 1,459. 
Hr. Miller fand: 
6 = 1,4817, (A B) = 79°92’, A B= 50° 52’. 

_ Hr. Des Cloizeaux erhielt:”) 
(AB), = 77° 59’ bis 78° 11’ und (AB), = 77° 43! bis 78° 3’, 
1) Ann. de chim. et de phys. Sér. Il, T,. XXXIII. 


2) Ann. de Mines. Sé. V. T. XIV. p. 875. 
Poggendorff’s Annal. Erginzungsbd. VI. 36 


548 


waihrend die HH. Grailich und v. Lang gaben:?) 
(AB) = 56°50! und y >. 


54. Schwefelsaures Zink: ZnSO* + 7H? O. 
a:b:c=1:0,9804:0,5631 (Brooke). 

‘Dieselben Krystalle, wie beim Magnesiasalz; nur sind 
am Octaéder oft alle seine Flachen entwickelt. 

110:110 = 91°7; 011:011 = 59°44’, 

Spaltbarkeit vollkommen nach (100). 

Die Ebene der optischen Axen ist vinkelrecht zum 
‘Prisma (110). Die Krystallaxe fallt zusammen mit der 
Halbirungslinie. Der optische Charakter ist negativ. Die 
optische Orientirung ist folglich: 


ach. 
Alle Prismen waren parallel der Axe ¢ geschnitten: 
Pp 182.433 49° 56' 40° 16’ 68° 27',5 


p Oo Peel AT Oe OL ABS ear (5 aes ce 
Dee A 0T RS ABO 1 A800 or 4 B02 


i. 

AU oss 18855)" AS67148 58 AB a6 
C2 14807 14788 aes 3 ee 

yo Dee 8 SAAB 88 STABOT st DTS ee eee 
PE © 1898. 1 ASC 14846 ot 4630 


Ria 83° 32! 69° 25! 64° 35! 10°12? 
Bei dem zweiten Prisma coincidirten die beiden ge- 
brochenen Bilder in der Lage der Minimal-Absenkung. 
Die Orientirung der Prisma gegen die Axen a und 6 
wurde bestimmt mittelst der Flachen des vertikalen Prismas. 
Der scheinbare Winkel der optischen Aaxen, bestimmt 
iittelst zweier, zu (1 0 0) parallel geschnittener Platten, war: 
Ite Platte. 3924 B) == 70° 58" 
2te Platte . .-(4B) == 71°08" 
Aus den anomalen Indexen vy, berechnete man mittelst 
der Formel (15) die Werthe der beiden Hauptbrechungs- | 
indexe «, und w,, wihrend die u, direct gefunden wurden. 


1) Sitzungsberichte der K. K. Akad. Bd. XXVU, 8. 23. 


549 


Die Resultate der Bestimmungen sind: 


Ma Ms fe 
ieee 01,4544 1,4812 1,4776 
Dis oate LASER 1,4836 1,4801 
Fs iae, | 1,4620 1,4897 1,4860 
Aus dem scheinbaren Winkel (4 B) = 71°3' erhalt man: 
AB = 46°14’. 
Die Dispersion der optischen Axen ist sehr schwach. 
De Senarmont gab:*) 
6 = 1,483 bis 1,486, (4B) = 64° 18’, AB = 44° 2. 
Des Cloizeaux beobachtete:?) 
(A B)p = 70° 23’, (4 B), = 70° 6 und vy > », 
wabrend Grailich und v. Lang fanden:*) 


o>. 


55. Schwefelsaures Nickel: NiSO*-+ 7H® O. 
a:b:c =1:0,9815: 0,5656 (Marignac). 

Die Krystalle sind in ihren Hauptformen vollkommen 
denen der beiden vorhergehenden Salze ahnlich. Spalt- 
barkeiten vollkommen nach (100): 

110:110= 91904, 011:011— 59° 54’. 

Die optische Orientirung ist analog der des Magnesia- 
und der des Zinksalzes, nimlich 

acb. 

Die Prismen waren parallel der vertikalen Axe c ge- 
schnitten: 

P 68° 58’ 71° 22’ 13° 18 71° 22’ 

rn ee . . 71,4887 1,4886 1,4893 1,4887 

Ad ae eda h 2 py: 1,4948 1,4949 1,4949 

re us Piet A910 1,4911 1,4801 1,4672 

eh eh OL AUT 2 1,4972 1,4853 1,4737 

Ria 18° 5 B02 45° 31’ 8° 47’ 


1) Ann. de chim. et de phys. Ser. WI. T. XXXIIT, 

2) Ann. de Mines. Sér. V. T. XIV, p. 376. 

3) Sitzungsberichte der K. K. Akad. Bd. XXVII. S. 24. 
36* 


550 


Die anomalen Indexe v, geben mittelst der bekannten 
Formel die beiden Hauptindexe uw, und «,. 
Der scheinbare Winkel der optischen Axen ist: 
ite: Platte: Oo CAB) = 642 16" 
Ste Platte’ 3... GAB) == 649 29) 
3te Platte . . (4B) = 64°20! 


Die mittleren Werthe der Bestimmungen sind: 


Ma Mo fle 
D .: i YAG69 14094. Rages: 
Fo ws 14799 214981. 949 


(AB) = 64° 22’ 
woraus: 
A Bese AT 56% 
Brewster hat friither gefunden: 
AB = 42° 4 


V. v. Lang giebt:?) 
(AB) = 64°12’, o> 
und den mittleren Index: 
6 = 1,4660, 1,4672, 1,4700 

(fir die rothen, gelben und grimen Strahlen). Diese 
Werthe sind viel geringer als die, welche wir mit einer 
_ giemlich grossen Anzahl von Prismen gefunden haben. 
Des Cloizeaux erhielt:”) : 


(AB), = 64° 24 und (AB), = 63° 45, 


56. Selensaures Kadmium: ?) CdSe O01 + 2H? O. 
a:b: c= 1:0,9753 : 0,8764. 

Kleine Tafeln (100), seitlich begranzt durch die 
Flachen des Octaéders (111) und des horizontalen Pris- 
mas (021). Spaltbarkeit sehr ausgesprochen nach (1 0 0), 

Die Ebene der optischen Axen ist winkelrecht zu den 
Flachen (100) und parallel zu der horizontalen Kante 


1) Sitzungsberichte der K. K, Akad. Bd. XXXI. S. 99. 

2) Ann. des Mines. Sé. V. T. XIV, p. 476. 

3) Die krystallographische Beschreibung dieses Salzes findet sich in: 
»Krystallodrafisk Kemiske Underségelser over de selensure Salte, af 
Topsoe, Kjobenhavn 1870. 


551 


021:021, die Halbirungslinie des stumpfen Winkels 
fallt zusammen mit der Axe a. Die optische Orientirung 
ist folglich: cab. 

Wegen der Kleinheit und tafelformigen Entwickelung 
der Krystalle haben wir uns darauf beschranken miissen, 
den stumpfen Winkel der Axen um die Halbirungslinie 
in Oel zu messen. 
1te Platte .-[(4'B)}— 133° 06): 4e}== 07,525 N— 8,0 
rer latte... [(CA'B)| = c133 12 ce’ 0". 765" N= 15 
3te Platte . [(A’B)]= 130 58 
4te Platte . [(A’B)] = c131 08 

Die Platten 2 und 4 gaben nur approximative Werthe. 
Als wahrscheinlichsten Werth des stumpfen Winkels der 
Axen in Oel nehmen wir das Mittel der beiden anderen 


Platten: 
[(A’B)] = 131° 2’. 
Die Axen kénnen nicht durch die Flichen (100) in 
die Luft austreten. Die Beobachtungen der schwarzen 
Ringe geben mittelst der gewéhnlichen Formel: 


u,—", = 0,0089 fir den Strahl D. 


57. Selensaures Mangan: Mn Se 04 + 2H? O 
a:b:c=1:0,9959 : 0,8849. 

Die Krystalle sind denen des vorhergehenden Salzes 
vollkommen ihnlich, abgerechnet, dafs die Flachen (0 2 1) 
sich hier nicht finden. 

Spaltbarkeit kaum wahrnehmbar parallel der Flache 
(100). 

Die Orientirung ist wie bei dem Kadmiumsalze: 

cab. 

Der stumpfe Winkel der Axen in Zimmtél wurde be- 
stimmt mittelst Platten, die den Flachen (100) parallel 
waren. 
1te Platte . [(A’B)] = 118°42' e’ = 07",545 N= 11,5 
2te Platte . [(A’B)] = 118°25’ e = 0"",530 N=11. 


552 


Aus dem Winkel: in Zimmtél wurde der in sow bhine 
lichem Oel abgeleitet: 
[(A’B)] = 139° 30’. 

Der Austritt der Axen um die Halbirungslinie des 
stumpfen Winkels herum in die Luft ist also unméglich. 
Aus der Anzahl der die Halbirungslinie des stumpfen 
Winkels umgebenden schwarzen Ringe erhalt man: : 


“u.— “, = 0,0123 fir den Strahl D. 


58. Doppeltweinsanres Ammoniak: NH*.H.C* H4 O°. 


a:b: c= 1:0,7086:0,6933 (De la Provostaye). 

Langliche, gefurchte oder gestreifte Prismen (110), 
deren stumpfe Kanten abgestumpft sind durch eine Reihe 
von Flachen, namlich der Prismen (210) und (310) 
und der Form (100). Sie endigen in den Flachen des 
horizontalen Prisma (101) und des primitiven Octaéders 
(111). Die Krystalle sind klar und vollkommen glin- ~ 
zend; wegen der vertikalen Furchen geben indefs blofs 
die Endflaichen deutlich reflectirte Bilder. Spaltbarkeit 
vollkommen nach der Ebene (010): 


110:110 = 70°38’ 101:101 = 69° 92’. 


Die Ebene der optischen Axen ist parallel den Flachen 
des Prisma (110) und winkelrecht zur Ebene (100), 
deren Normale zusammenfiallt mit der Halbirungslinie des 
scharfen Winkels. Der Charakter ist negativ. Die 
Orientirung ist: 

abe. 


Die brechenden Prismen waren sowohl der Axe c als 
der Axe 6 parallel geschnitten. 
Prismen parallel der Axe c: 


p 70° 12/5 32° 99°5 34° 3915 53° 35) HEC: 
G 1,5582 1,5526 11,5545 1,5280 1,5944 
D. . 1,5616 1,5554 ° 11,5575. 1,5309  1,5971 
F 1,5698  1,5688 1,5658 1,5378  1,5338 


: 553 


C. . 1,5851 1,5852 1,5873 + 1,5880 11,5868 

Me D. . 1,5921 1,5897 1,5914 1,5921 41,5907 

- » 1,6011 1,5978 1,6002 1,6012 41,5998 

R:a_ 88° 45’ 73° 45’ 72° 40' 26° 48! 28° 4! 

Die Orientirung der Prismen wurde mittelst der natiir- 
lichen Flachen der Prismen (110) bestimmt. 


_ Prismen parallel der Krystallaxe b: 
p . 70° 21! 549 59! 
Co Aay pont dsnnd 1,5576 
| F . . 41,5696 1,5690 


; e Mee ES TRS arc 5T10 
BEL Soke a1.5907 0: 71,5820 
R:a 69°54! 62° 30’ 


Der Winkel zwischen den optischen Axen in Oel 
wurde bestimmt mittelst Platten, die parallel (100) ge- 
schnitten waren. 


iter iaue |.) (A D)| — 06's 6 == 0™",655" "N/== 32 
pier ate =. 2) 1 |CAD)| = 86" 0. "e == 08", 5007 N == 25 
3te Platte . . [(AB)] = 86°3’ 


Die direct durch die Prismen erhaltenen Indexe, so- 
wohl die hauptsichlichen, wie die anomalen, dienten auf 
folgende Weise zur Bestimmung der definitiven Werthe 
des Hauptindex. 

Die u, der beiden letzten Prismen, und die v, der ersten 
Reihe von Prismen gaben durch die Formel (15): 

C D F 
heey el BOTT (1,5608) 1,5689 
: 1,5153 (1,5188) 1,5277 
wo die Werthe fiir den Strahl D durch Interpolation be- 
rechnet wurden. 
Die Anzahl der in den Platten beobachteten Ringe 
- gab den Unterschied (u.—p,)p = 90,0290, woraus durch 
Substitution des fiir u, gefundenen Werthes: 
uu, = 1,5620 fir die Linie D, 


ff 


554 


Dieser Werth stimmt ziemlich zu den oben durch Inter- 
polation gefundenen. 
Die «4, combinirt mit den »,, “geben hierauf: 


F 
hs Neti 1G 184 1,5280 
Bey acer eo pOUe 1,5995 


Die m, stimmen ziemlich mit den aus mu, und y, abge- 
leiteten Werthen, wahrend die “, mit den Mitteln aus den 
direct fir uw, gefundenen Werthen tibereinstimmen. 

Die Mittel aus allen Bestimmungen sind: 

Ma [s [le 
C 1,5168 1,5577 1,5861 
Do ie CRO 88 1,5614 1,5910 
F 1,5279 1,5689 1,6000. 
[(A B)] = 86° 2’ 
giebt den wahren Winkel 
A By = 79° 54’. 
Die optischen Axen kénnen nicht in die Luft austreten. 
Hr. y. Lang hat friher gefunden:*) 


[(A B)] = 85° 20’ und’ 0 > ». 


59. Weinsaures Antimon-Ammoniak (Ammoniak - Brechweinstein) ; 
2(NH* .SbO.C* H* O°) + H? O. 
a:b:c=1:0,9259:0,8261 (De la Provostaye). 

Octaéder, deren scharfe Kante 63°18’ durch die 
Flachen (100) abgestumpft ist, und deren Ecken abge- 
stumpft sind durch die wenig entwickelten Flachen des 
Gegen-Octaéders und des horizontalen Prisma (0 1 1). 

Spaltbarkeit vollkommen parallel der Ebene (100). 

Die Ebene der optischen Axe ist parallel den Krystall- 
axen b und c; die Axe c¢ coincidirt mit der Halbirungs- 
linie des scharfen Winkels. Der Charakter ist negativ. 

Die Orientirung ist: 

bac. 


1) Sitzungsberichte der K. K. Akad. Bd. LV. 


555 - 


Wegen der Brécklichkeit der Krystalle haben wir aus 
ihnen keine zur Bestimmung der drei Brechungsindexe 
dienlichen Prismen zu schleifen vermocht. Mittelst zweier 
tetraédrischen Krystalle, deren Kante am Ende der Axe a 
als brechendes Prisma angewandt wurde, haben wir die 
Indexe uv, bestimmen kénnen, weil die Halbirungslinie dieser 
Prismen zusammenfillt mit der Axe a. 


Pp Od°0ls,5 62°" 3p!55 Mittel. 
uC . . 1,6233. 11,6225  —1,6229. 


; Winkel zwischen den optischen Axen in Oel. — Wegen 
der ausserordentlichen Leichtigkeit, mit welcher die Kry- 
stalle nach (1 0 0) spalten, ist es ungemein schwierig, brauch- 
bare Prismen zu den Bestimmungen zu schneiden. Indefs 
ist es uns doch gegliickt, ee ziemlich normal gegen die 
Halbirungslinie d. h. gegen die Krystallaxe b liegende 
Platte zu erhalten. Die Dispersion der Axen ist sehr 
stark, 0 > v. Der in Oel beobachtete Winkel [(AB)] = 
76° 28’ giebt: 
(A B) = 130° 46’ und AB = 68° 8. 

Es ist jedoch zu bemerken, dafs weder der Winkel 
der Axen, noch der mittlere Index u, eine grosse Ge- 
nauigkeit besitzt. 

60. Weinsaures Antimon-Kali: 8(SbO.K.C* H* 0°) + H?0. 

a:b:c=1:0,9049: 0,8645 (Brooke). 

Die octaédrischen Krystalle waren denen des Ammo- 
niaksalzes vollkommen 4bnlich. Aufser der Spaltbarkeit 
nach (100), beobachtet man solche ziemlich gute parallel 
den Flachen (010) und (001). 

Die optische Orientirung ist der des vorhergehenden 
Salzes analog: 

bac. 
~ Die Flachen der Prismen waren mdglichst parallel den 
Octaéderflichen geschnitten, so dafs die Halbirungslinie 
der brechenden Prismen zusammenfiel mit der Axe a, 


> 


556 — 


p 63° 31' 63° 10’ 

ae 1,6238 —1,6237 
vw) D 1,6288 11,6288 
] F 1,6421 11,6420 

| C 1,6308 — 1,6303 
u,\ D 1,6362 1,6358 
lF 1,6498 1,6496 

R:b 43° 49, 


Das gebrochene Bild, dessen Schwingungen parallel der 
Mittellinie waren, giebt in diesem Fall direct die Indexe u,. 
Die folgenden Prismen, geschnitten nach Flachen, die 
den natiirlichen (111) und (001) méglichst parallel 
waren, gaben die beiden anomalen Indexe y, und »,,. 
P Dae o: 62° 56’ 58° 4’ 
1,6169 1,6166 1,6165 
1,6222 1,6217 1,6214 
1,6351 1,6345 1,6344 


1,6318'  1,6328 -:1,6813 
1,6372° 11,6378 ° 1.6367 
1,6511 1,6514 —‘1,6500 


SSG: = So 


Winkel zwischen den optischen Axen in Oel. — Zwei 
Platten winkelrecht geschnitten gegen die Axe b oder die 
Halbirungslinie des scharfen Winkels gaben: 
lte Platte. . [CAB)] = 47°50' e= 17620 N= 6,5 
2te Platte. . [(AB)] = 46°31’ e=0 695 N=2., 

Die Dispersion der Axen war sehr kraftig @ > ». 

Aus der Anzahl der Ringe ergab sich (u,— u,)p = 
0,00217, was mit Hilfe des fir u, gefundenen puree 
Werthes giebt : 

u, = 1,6387 fiir die Linie D. 

Der Winkel der Axen, combinirt mit den oben berech- 

neten u, giebt mittelst der gewéhnlichen Formel: 
iy == 156196, 


557 


was vollkommen iibereinstimmt mit dew. Werthe Us== 1,6203, 
der aus den anomalen Indexen »’ der beiden ersten Pris- 
men und dem oben berechneten u, hergeleitet ist. 

Die anomalen Indexe vy, und y,, und der Winkel der 
Axen geben endlich durch Rechnung die vollsténdigen 
Werthe der Hauptbrechungsindexe «, und 4.) namlich: 


fy ees 1,6148 4.6199. 4-1 1/6395 
he e639. ST O8TS =. 71-6511 


Die durch diese verschiedenen Methoden erhaltenen 
Mittelwerthe sind: 


Ma [2 Me 
Crt 1 bo00 1,6148 1,6322 
Diy oe y.boGu) 1,6199 1,6375 


F 1,6497 11,6325 ~—«+1,6511 


(AB) = 72°50’ AB 42° 34’. 


Die optischen Kigenschaften dieses Salzes sind friiher 
von Hrn. vy. Lang beschrieben worden. Er fixirte die 
optische Orientirung und fand: 1) 

CA By i= (9° 3030 >> 9, 
wahrend Des Cloizeaux bekam:?) 
(AB), = 85° 20’ CAR), =3'83° 107 

Der von ihm gefundene scheinbare Winkel der opti- 
schen Axen stimmt nicht mit dem von uns erhaltenen, der 
auch wenig von dem des Hrn. vy. Lang abweicht. Es 
scheint uns wahrscheinlich, dafs die Krystalle, welche Hr. 
Des Cloizeaux zu seinen Bestimmungen anwandte, iso- 
morphe Gemenge von beiden Brechweinsteinen waren; 
der Ammoniak - Brechweinstein besitzt einen betrachtlich 
grésseren Winkel zwischen den optischen Axen als der 
gewohnliche Brechweinstein. 


1) Sitzungsberichte der K. K. Akad. Bd. XXXI. S. 110. 
2) Mém. des Sav. etr. T. XVIII, p. 566. 


558 
‘IV. Monoklinoédrische, zweiaxige Krystalle. 


61. Selensaure Magnesia: ') Mg’SeO* + 6H? O. 
a:b: ¢-==-1,8853: 11,6850; aex= 81°28. 
Dies Salz ist vollkommen isomorph mit’ dem ent- 


sprechenden schwefelsauren, welches Hr. Marignac frii- 
her beschrieben hat. © 


110:110 = 107°45; 001:101 = 55° 44. 
Spaltbarkeit vollkommen parallel den Flachen 101. 
Die Ebene der optischen Axen ist parallel der Sym- 

metrie-Ebene, der Charakter negativ. Der Winkel, welchen 


die Halbirungslinie mit der Normale der Flache (1 0 1) macht, 
wurde an drei Platten bestimmt: 


lte. Platte. . a: 0:1) == 35° 4 

2 te: Platte - 5... ..a3(00 1) = 35 (15 

ste Platte... a:(0.0'1) == 36 28 
Mittel: 


a:(001) = 35° 36’, woraus c:(100) == 2794’, 
Die optische Orientirung ist also: 

ah (001) = 35° 36. 
Winkel der optischen Axen in Oel. — Die Platten waren 


so geschnitten, dafs sie die scharfe Kante (100) (100) 


abstumpften; sie machten einen Winkel yon 145° mit 
der Basis: 


lte Platte . . [(AB)] = 28°42) e= 1,310 N= 4,5 
2te Platte . . [(AB)] = 28 33 e=1,310 N=4,5 
Prismen parallel der Symmetrie-Axe geschnitten: 
P 35° 56’ 35° 48! 55° 29! AT 49! 
Cees BAB69 1,4863 1,4867 1,4858 


B)D . . 1,4894 —-1,4889 ad a 
Fo. 1,a970. 14966": 14970 10 E1055 


1) Siehe die vorhin citirte Schrift von H. Topsoe. 


559 


Aus diesen Bestimmungen gehen folgende Werthe fir 
den mittleren Brechungsindex hervor: 


C . . 41,4864 
B ! 1 ie Ata E8545) 
Feo a8 O60 
Die Beobachtungen der Anzahl der durch die Platten 
gesehenen Ringe ergaben: 
(y—f)p = 0,0021, woraus 7p = 1,4911. 
Dieser Werth, combinirt mit %p und AB, giebt: 
cp = 1,4856. 
Aus dem Winkel der optischen Axen in Oel [(AB)] = 
28° 37’ ergiebt sich: 
(AB) = 42°33’ und AB = 28° 12’. 


62. Selensaures Kobalt: CoSe 0*-+ 6H? O. 
Poel ==) 151002171 .Oole: oc == 819 46% 

Die Krystalle sind denen des vorhergehenden Salzes 
ahnlich; ihre Flachen sind oft zerfressen und glanzen 
wenig. Spaltbarkeit vollkommen parallel 101: 

110:110 = 107°13',001:101 = 55°48’. 

Die Ebene der optischen Axen ist parallel der Sym- 
metrie-Ebene, der Charakter negativ. Eine einzige Platte, 
geschnitten parallel der Symmetrie-Ebene, gab als Winkel 
zwischen der Normale (001) und der Halbirungslinie: 

a:(001) = 42°56’ woraus c= (100) = 34° 42’. 

Die optische Orientirung ist demnach: 

ab (001) = 42° 56’. 

Wegen der Brécklichkeit der Krystalle war es schwierig, 
Platten normal zur Halbirungslinie zu schneiden. Der 
Winkel der optischen Axen wurde daher bestimmt mittelst 
Platten, die entweder der Basis oder der Spaltungsebene 
(101) parallel waren. 

1te Platte parallel mit (001); Charakter negativ. Der 
Winkel der Axen in Oel: 


560 


[(A,B)] = 8° 34', e, = 1,410, N, = 0,5. 
Da die Orientirung der Platte (001) war a: 42° 56’, 


so wird der wahre Winkel, hergeleitet aus dem beobach- ~ 
teten, AB = 7° 8’. 


2te Platte parallel mit (101), Charakter negativ. 
(4B) iC 20. 


Aus der Orientirung der Platte a:(1 0 1) = 12°52’ er- 
giebt sich fiir den wahren Winkel AB = 7° 18’. 


Prismen parallel der Symmetrie-Axe geschnitten: 


p 50" 27’ seal ay 54° 5615 
ea a NF 1,5194 1,5169 
Bop 7 5095 1,5225 em 


Die mittleren Werthe sind: 
Be => 1,5183 Bp = 5225, 
Aus der Anzahl der in der ersten Platte beobachteten 
Ringe folgt: 
(vy — B)p = 0,0002, woraus yp = 1,5227. 
Die beiden Hauptbrechungsindexe y und ? sind dem- 


nach fast gleich. Unter diesen Umstinden ist es unmég- 


lich, den Index e@ mittelst 7, @ und AB mit Genauigkeit 
zu bestimmen. 


63. Selensaures Magnesia-Ammoniak: MgSe0O*. Am? SeO* + 6H?0O. 
a@:c:c =0,7414:1:0,4968, ac = 73° 23’. 

Die Krystalle waren verkiirzte Prismen (110), abge- 
stumpft auf der scharfen Kante durch (0 1 0) und begranzt 
durch die Basis (001) und das horizontale Prisma (0 1 1). 
Aulfser diesen Flachen finden sich noch sehr wenig ent- 
wickelte Flachen des Octaéders (111) und des Prisma 
(201). Spaltbarkeit ziemlich deutlich parallel (201). 


110:110= 70°47; 011:011 = 50°54'5. 


Die Ebene der optischen Axen ist parallel der Sym- 
metrie-Ebene, der Charakter ist positiv. Der Winkel, 


561 | 
welchen die Halbirungslinie des stumpfen Winkels mit der 


Normale der Basis macht, ist: 
Ite Platte . . a:(001) = 16° 24’ 
2te Platte .. . 0:(001) = 17° 50! 
woraus: 
a:(001) = 17°7' und ¢:(100) = 0°30’. 
Die optische Orientirung ist: 
(00 WN oe 72° 53'. 


Winkel der optischen Axen in Oel: 
Ite Platte . [(AB)] = 55°27, e=1"",130 N= 3,5—3,75 
2te Platte . [(AB)] = 55°8,, e=2 ,265 N=7,5 
Dispersion der Axen sehr schwach. 
Prismen parallel der Symmetrie-Axe. 
Pp 46° 23’ 47° 45! 49° 41’ Mittel. 
C - 41,5041 1,5046 1,5050 1,5046 
Bi Dee2 1.5069 1,5078 1,5079 1,5075 
F 1,5136 1,5152 1,5147 1,5146 
Die Beobachtungen der Anzahl der Ringe in den 
Platten gaben: 
(8 —a)p = 0,0019, woraus ap = 1,5056. 
Aus den Werthen von AB, ep und fp ergiebt sich: 
ur 22 1.5150: 
Der Winkel der Axen in Oel [(4AB)] = 55°17’ giebt 
fiir den scheinbaren und den wahren Winkel: 
(AB) = 85° 56’, A Bp = 53° 44’, 
64. Selensaures Magnesia-Kali: MgSeO* K? Se O*+ 6H? O. 
a:b: c= 0,7447: 1:0,5014, ac = 75° 42',5. 
Beobachtete Formen: (110), (001), 201), (011). 
Spaltbarkeit ziemlich leicht nach den Flachen (20 1): 
~ 110:110 71°38; 011:011 = 51°10. 
Die Ebene der optischen Axen parallel der Symmetrie- 
Ebene, der Charakter positiv. Die beiden Halbirungs- 


562 
linien machen mit den Normalen der Flichen (001) und 
(100) die folgenden Winkel: 


Jte Platte 3. (10-0) se = 1250" 
2te. Platte cr. G20 OM) et? 39: 


Mittelwerthe beider Beobachtungen: 
a:(001 = 2°05 c:(100) = 12°16. 


Die optische Orientirung wird folglich gusged rivld 
durch die Formel: 


(001) bc = 88°0. 
Winkel der optischen Axen in Oel: 


Ite-Platte . . . [((AB)]).= 41° 20° e==09",750 N=—255 

dite Platte= + [CA B)|p == 4010" c= 8 4 EN aa5 
Prismen parallel der Symmetrie-Axe: 

P 49 31s 52° 48’ Mittel. ‘ 


je Cant 1 40aT 1,4944 1,4942 
Be Ds s°.) 14968 1,4973 1,4970 
Bes ch O50 1,5040 1,5039 
Durch die oben angewandten Methoden erhalt man: 
(@—«a)p = 0,0020, woraus ep = 1,4950 
und aus den Werthen von AB, ep, Bp ergiebt sich: 
ype 1,0120. . 
Der Winkel [(AB)]p = 41° 10’ giebt: 
(AB)p = 62°12’ und ABp = 40° 22’. 


65. Selensanres Zink-Ammoniak: ZnSeO*. Am? Se O'-+ 6 H? O. 
a:b:¢=0,7416:1:0,5062; ac = 73°49’. ° 
Krystallform und Spaltbarkeit wie bei den vorherge- 
henden Salzen: 
110:110 = 70°55’, 011:011 = 51°52’. 3 
Ebene der optischen Axen orientirt wie bei allen ana- 
logen Salzen parallel der Symmetrie-Ebene. Charakter 


positiv. Die Halbirungslinie des stumpfen Winkels macht 
mit der Normale der Basis einen Winkel yon 13° 4’. 


563 


Ite Platte . . a:(001) = 13°7' 
2te Platte . . a:(001) = 13°2’ 
woraus: 
a:(001) = 1394’, ¢:(100) = 3°7’. 
Optische Orientirung (100) be = 76°56’. 
Winkel der optischen Axen in Oel: 
Ite Platte. . [(AB)] = 85°18; e— 1,035; N= 10,25_ 
2te Platte. . [(AB)] = 85°42 e=0 ,820; N= 8,25 
Die Dispersion der Axen ist sehr schwach. 
Brechende Prismen parallel der Symmetrie-Axe ge- 


schnitten: 
P 40° 30’ 47° 98! 44° 55',5 Mittel. 


PC +) .1,5956 155960. 1,5961 ¢- 155959 
8) D . . 15289 15288 ~=—1,5298 ~——«‘1,5292 
ce 1,5367 1,5362 11,5369  —«1,5366 


Aus den Beobachtungen der Anzahl der Ringe und 
dem Winkel der Axen erhialt man: 
ap = 1,5233; yp = 1,5372. 
Die Werthe des scheinbaren und des wahren Winkels 
sind: 
(A B)p = 141° 20’ und A Bp = 81° 22’. 


66. Selensaures Zink-Kali: ZnSeO*. K? SeO! + 6H°0O. 
a:b:c¢ = 0,7441: 1:0,5075, ac = 75° 46’, 
Krystallform und Spaltbarkeit wie bei den vorherge- 


henden Salzen: 
110: 110 = 71°36; 011:011 = 52° 23’. 


Ebene der optischen Axen parallel der Symmetrie-Ebene ; 
Charakter positiv. 
lte Platte . . a:(001) = 0°46’ 
f 2te Platte 4. * 7: (001) == 2° 36. 
Aus den Mittelwerthen: 
a:(001) = 1° 41’ und (100): c = 12° 83! 
Poggendorff’s Annal. Erginzungsbd. VI. 37 


564 
ergiebt sich ftir die Orientirung: 
(0.0 1) bc = 88°19". 
+ 


Winkel der optischen Axen. — Dispersion sehr schwach. 
lte Platte . [(AB)] = 68°53’, e==0"",700, N= 6,75 
2te Platte . [LAB)]== 68°56’, [LA B)]p = 68° 38', e—= 1,225, 
Ni== 13. 
Prismen parallel der Symmetrie-Axe: 
P 44° 25) 50° 3! 39° 45’ Mittel. 
Cc. . 1,5146 1,5151 1,5146 1,5148 
Do DV STE L182 Lobe. Tae 
PR. 45944 1,5251 «. 1,5260 1,552 
Gos ST S808 ee tioot4 --- 1,5308 
Auf die gewéhnliche Weise ergiebt sich endlich: 
ay == 1,51153 yp == 10327 
(AD)p = 111° 50; ABp = 66p 8) 


67. Selensaures Kobalt-Ammoniak: CoSeO*.Am?SeO* .6H? O; 
&:b:o== 01414: 1: 053%: aes. 73°87. 

Die Krystalle sind oft opak und ihre Flachen gewéhn- 
lich gestreift. Formen und Spaltbarkeit wie bei den vor- 
hergehenden Salzen. 

110:110= 70°51; 011:011 = 51°35’. 

Ebene der Axen parallel der Symmetrie-Ebene; Cha- 
rakter positiv. 

Ite Platte (ai. "5 ace (O0e1) i oh aG: 
die Platte. ye CGO oes 

Die Mittelwerthe fiir den Winkel zwischen den beiden 
Halbirungslinien und den Normalen der Flaichen (101) 
und (100) sind: 

a:(001) = 13° 42’ und (100): c = 2°41’. 


1) Diese Werthe sind berechnet aus dem Winkel in Oel [(AB)]p = 


68° 38’, der mit der zweiten Platte fiir die gelben Strahlen erhalten 
war. 


eS eS 
Orientirung: (00 1) bc = 76°18’. 
+ 


Winkel der optischen Axen in Oel: 
lte Platte, normal zur Halbirungslinie des scharfen Winkels: 
[(A B)] = 86° 34’, e = 0™",970, N= 11. 
2te Platte, normal zur Halbirungslinie des stumpfen Winkels: 
[(A’B)]p = 104° 0'; e’ = 0™",765, N’ = 11. 


Prismen parallel der Symmetrie-Axe: 


Pp 50° 8’ 38° 8’ 39° 1/9 Mittel. 

pC 2 P1282 +5975 © 15984 1 580 
g)P - + 153818 1,5306 15818 1,531 
eee, 215789" 97-5391. 41.5895. 15399 
eet. te 15452 11,5458  —1,5455 


Die Zahl der Ringe um die Halbirungslinie des schar- 
fen Winkels giebt durch die bekannte Formel: 
(6 —a@)p = 0,0067, woraus ap = 1,5244, 


wihrend die Beobachtungen an der gegen die andere Hal- 
birungsplatte winkelrechten Platte geben: 
(y—)p = 0,0085, woraus 7p = 1,5396.") 

Der Winkel der Axen, combinirt mit fp und yp giebt 
noch einen Werth fiir ep, nimlich ap = 1,5248, welcher 
sehr gut mit dem obigen tibereinstimmt. 

Der Winkel der optischen Axen um die Halbirungs- 
linie des stumpfen Winkels [(A’B)] = 104°0' giebt den 
wahren Winkel AB = 81°46, wihrend die Beobachtung 
an der gegen die scharfe Halbirungslinie winkelrechten Platte 
giebt AB = 82° 16’. 

Der mittlere Werth wird also: 

AB == 82° 1, 


Die Axen kénnen nicht in die Luft austreten. 


1) Genau dieselbe Zahl fanden wir mittelst der anomalen Indexe, die 
am ersten Prisma beobachtet wurden, dessen Orientirung gegen die 
Halbirungslinien @ und ¢ bekannt war. 


3T* 


r 566 


68. Selensaures Kobalt-Kali: CoSe0*.K? SeO* + 6H?0. 
a:b: ¢ == 0,7379 : 1:0,5056, ac = 75° 50’. 
Kleine gestreifte, gewohnlich opake Krystalle: 
110:110= 71°10; 011:011 = 52°14. 
Die Ebene der Axen ist parallel der Symmetrie-Ebene. 
Mit Hilfe zweier Platten bestimmten wir die Winkel, 


welche die Halbirungslinien mit den Normalen der Flachen 
(100) und (001) machen: 


Lte- Platte. -...7-C10:0) sade 2: 
2te Platte . .. a(001) = 2°42’ 
woraus: 


a:(0:0:1). <='3°25' und c: (1.00) == 10° 45, 
so dafs die Orientirung wird: : 
(00 1) be = 86° 35. 

Winkel der optischen es in Oel: 
lte Platte . . [(AB)] 66°11’, e= 1™",425, N= 14,5 
Qte Platte . . [(AB)]—66°30',e—0 ,740, N= 7,5 

Eine dritte Platte, fast winkelrecht gegen die Halbi- 
rungslinie des stumpfen Winkels, gab: 

[(AB)] == 124° 29", et == 077,670, N = 18,5: 
Prismen parallel der Symmetrie-Axe: 


p 57° 94’ 55° Qa! 440 14' Mittel. 


POL 8 SP 5TEB 15167 ABIDES ee? 
BY DFS 15199 11,5900 Tes. eles 
Foy. 2 °1,5965 14,5970 © =1,5276\- 155270 


Die Beobachtungen der Anzahl der die beiden Halbi- 
rungslinien umgebenden Ringe gaben auf bekannte Weise 
die folgenden Werthe: 

(8—e@)p = 0,0060 Op == 155135 
(y—£)p = 0,0168 vyo'== 1,5358: 

Der Winkel der Axen, combinirt mit Bp) und ap, gab 
hierauf fiir yp den Werth 1,5354, welcher vollkommen mit 
dem anderen tibereinstimmt. 


567 


Das Mittel aus den Messungen des scharfen Winkels 
in Oel [(AB)] = 66° 20' gab: 
(A B) = 106° 58’, AB = 63° 52’. 


69. Selensaures Nickel-Ammoniak: NiSe 04 .Am?Se O04 + 6H?0. 
a@:b:c = 0,7378 : 1:0,5042, ac = 73°41’. 

Krystallform und Spaltbarkeit wie bei allen analogen 

Salzen: 
110:110= 70° 36, 011:011 = 57° 38’,5. 

Ebene der optischen Axen parallel der Symmetrie- Ebene; 
Charakter positiv. Fiir den Winkel zwischen der Halbi- 
rungslinie des stumpfen Winkels und einer Normale der 
Basis fanden wir: 

ite Platte... «:2(001)'== 16°36’ 
Zherrlation= vase 2(0-0 tres 17°12", 
woraus: 
a:(001)= 16° 54 und c:(100) = 0° 36. 
Die Orientirung wird also ausgedriickt durch: 
(001) bc = 73°6'. 

Winkel der optischen ie in Oel: 
Ite Platte. . [(AB)]p= 91°20’, e=0"",615, N= 8,5 
Qte Platte. *. [(AB)] = 91°19’, e—0-,616, N= 8,5—9 

Die Dispersion der Axen sehr schwach. 

Prismen, parallel der Symmetrie- Axe geschnitten, 


gaben uns: 
p 34° 94’ 24° 5! 33° 38’ Mittel. 
( C 1,5335 1,5335 1,5333 1,5334 
Baie Dee, 2. 103 C9 1,5368 1,5369 1,5372 
F 1,5449 1,5440 1,5436 1,5441 


Die beiden anderen Hauptindexe y und @ fiir die Linie 
D erhalt man auf die bekannte Weise: 
; @y = 1,5291, yp = 1,5466. 

Der Winkel der optischen Axen in Oel [(.4 B)|p = 91°19 
giebt fiir den wahren Winkel: 


568 
ABy = 86° 14’, 


wahrend der scheinbare Winkel imaginar wird. 


70. Selensaures Nickel-Kali: NiSe 04. K* Se O* + 6 H? O. 
a:b:¢ = 0,7454: 1:0,5060; ac = 75°7 (G. vom Rath). 
1102110 = 71°32 0115.0 T1529 7. : 

Ebene der optischen Axen parallel der Symmetrie-Ebene; 
Charakter positiv. Brechungsvermégen schwach. Eine 
einzige Platte gab uns: 

a:(00 1) = 6°57’, woraus (100): ¢ = 7° 56. 
Die Orientirung ist also: 


(001) bce = 83°’. 
+ 


Winkel der optischen Axen: 
lte Platte (nicht strenge normal zur Halbirungslinie) gab: 
(CAB) = T1853 
2te Platte: (A B)| == 162.101. e = 03" 480 5N = et 
Wir glauben den Werth der ersten Platte von der 
Berechnung ausschliefsen zu miissen, haben demnach die 
Werthe des wahren und des scheinbaren Winkels, so wie 
den von yp aus dem Winkel [(.4B)] = 76° 10' abgeleitet. 
Prismen parallel der Symmetrie-Axe: 


? 34° 18! 302 aU 389° 54’ Mittel. 

paGeice x Tao 1,5194 1,5215 1,5207 
Be Dit. (eA AOAC ae 1,5251 1,5248 
cue Marae) 1,5308 1,5321 1,5315 


Durch die bekannten Rechnungen erhalt man: 
Op = La198 5 == od0D0 
(4B) == 120" 56548 =e ob, 


71. Selensaures Eisen-Ammoniak: Fe Se O*. Am? SeO* + 6H? O. 
a:b: c== 07405 :1:0,5012; ae = 73°47’. 
Die voluminésen und vollkommen klaren Krystalle 
waren vollkommen regelmafsig entwickelt. Die Flachen 


569 


(201), nach welchen das Salz ziemlich leicht spaltbar 
war, waren sehr grols. 


110:110= 70°50; 011:011— 51° 24’ 
Ebene der optischen Axen parallel der Symmetrie- 
Ebene. Charakter positiv. 


Pte Platte... pe s(O 01) ==d 0°12" 
216 Platte: 2... 10 3(O,0,L) == +89 32). 


Die mittleren Werthe der Winkel, welche die beiden 
Halbirungslinien mit den Normalen der Flachen (001) 
und (100) machen, sind: 


a:(00 1) = 9° 23’ und (100): c = 6°50’. 
Optische Orientirung: (0 01) bc = 80° 37. 
+ 
Winkel der optischen Axen in Oel. Dispersion schwach. 
bide inne. see at C4 = S09 27 eae 2525 Ne 28 
2te-Platte 2". [C4 B)} == 80°23," e == 0,810; N='8. 
Die parallel der Symmetrie-Axe geschnittenen Prismen 
waren grofs genug, um ihre Orientirung gegen die Halbi- 
rungslinien a und c feststellen zu kénnen: 
1,5333 1,5336 
1,5309 1,5284 
Mittelst der Formel (15) findet man hieraus fir die 
beiden unbekannten Brechungsindexe: 
Andererseits geben die an den Platten beobachtete 
Anzahl der Ringe und der Winkel der Axen: 


SS SO 


p 49° 37’ 53° 30! 
: 1,5226 1,5226 
B } 1,5259 1,5261 
y | 1,5346 1,5324 
ee 6ADS 1,5396 
Fea. LBS O5' 98°17 
C D E 
@ == 1,5177 1,5199 1,5263 
y = 1,5339 1,5358 1,5436 


570 


@p = 2,5202 und 7p = 1,535, 
was vollkommen mit den anderen iibereinstimmt, deren 
Richtigkeit sie also bestatigen. 


a B , 

1G LOR BITE Os Wb22b = 9889 
Doe AS20160" 2106 
F . . 1,5263 1,53384  1,6436 


(AB) = 142° 50’, 4B = 76° 48’. 


72. Selensaures Kupfer-Ammoniak: CuSe 0*. Am? Se 0* + 6H? O. 
a:b:c = 0,7488:1:0,5126; ac = 74° 27,5. 

Die Krystalle sind gewéhnlich nicht gut entwickelt, 
fast alle triibe und gestreift. 

110: 110 = 71°37; 0.1.12 01 1 == 52°34. 

Die Ebene der optischen Axen ist parallel der Sym- 
metrie-Ebene. Der Charakter negativ. 

lte Platte >. (100): ¢ = 12°16 
Qte Platte . . (100): ¢ = 12° 24, 

woraus: 
a:(001) = 3°12’; (100): ¢ = 12° 20’. 

Optische Orientirung: ab (00 1) = 3°12’. 

Winkel der optischen xen in Oel. — Drei Platten, 
geschnitten normal auf die Halbirungslinie des stumpfen 
Winkels, gaben nur confuse Bilder; die mit diesen Platten 
erhaltenen Werthe des Winkels der Axen verdienen daher 
kein Vertrauen. Die vierte Platte, normal auf die Halbi- 
rungslinie des scharfen Winkels geschnitten, gab dagegen 


ein einziges Bild, in welchem die Scheitel der Axen sehr 
deutlich waren. 


ite:Platte:.. ce. == 088 D305 = 15 
2te Platte... e == 0 6205, N == 155 (C7 BR) = 127710 
dte Platte... e' ==0:. 505; N = 12; (7 B)) = 2130" 


Ate Platte. . [(4B)p = 5899; e = 0,495; N = 4,75. 


571 


Prismen parallel der Symmetrie-Axe: 
P 59° 8’ B20tat Mittel. 
ets. 215318 1,5315 1,5317 
Bee oe 15353 1,5357 1,5355 
OOF, ERE SAST 1,5436 1,5437 
Die drei ersten Platten geben: 
(@—a)p = 0,0142, 


woraus: 
ep = 1,5213. 


Die vierte Platte dagegen giebt: 
(7 —B)v = 0,0040, 


woraus: 
yp = 1,5395) 


Der Winkel der Axen in Oel [(.4B)| = 58°9’ giebt: 
CAB) = 91° 6; 4B = 55° 24’. 


73. Selensaures Kupfer-Kali: CuSe 0‘ .K?Se 04 +-6H? O. 
a:b: ¢ =0,7489 : 1:0,5230; ac= 76°41’. 
Krystalle fast wie die des Ammoniaksalzes: 
110:110 = 72°10; 011:011 = 53°56’ 
Ebene der optischen Axen parallel der Symmetrie- 
Ebene. Charakter negativ. ine einzige Platte gab die 
72(0.0 1) == 2° 26’; (100) ::¢ ==.10° 53! 
Daraus optische Orientirung: ab (00 1) = 2° 26’. 
Winkel der Axen in Ocel: 
lte Platte, normal zur Halbirungslinie des stumpfen 
Winkels, gab: 
[((AB))p = 96° 16’, e' = 0,830, N’ = 19,5 
2te Platte, normal zur Halbirungslinie des scharfen 
Winkels, gab ein confuses Bild und die Scheitel der Axen 
waren nicht deutlich: 
(4B) }p = 92° 53’; e = 0,700; N=c 16. 


1) Der Index yp, hergeleitet aus dem Winkel der Axen, combinirt mit 
fp und ap, ist genau 1,5395. 


572 


Mit dem von der ersten Platte gegebenen Winkel er- 
halt man den wahren Winkel 48 = 88°12’, welchen wir . 
dem von der zweiten Platte gelieferten Werth 4B = 88°40! 
vorziehen. 


Prismen parallel der Symmetrie-Axe: 


P 38° 35’ 48° 47’ Mittel. 

(Oo . . 15199  1,5206 15203 
Bi D . +. -1,5233 ~ 1,5986 15235 
( F 1,53817 —1,5324 —_ 1,5320 


Die erste Platte liefert: 
(S—e@)p = 0,0158, 


woraus: 


Gp = 1,5096. 
Dieser Werth combinirt mit dem Axenwinkel und dem 
mittleren Index, giebt: 


yp = 1,5385 und 4Bp 82° 12’. 
Die Axen kénnen nicht in die Luft austreten.- 


74. Schwetcleaures Magnesia-Ammoniak: MgS O04. Am? SO*+ 6H?O0. 
a:b:c = 0,7376:1:0,4891; ac = 72°54 (Murmann 
und Rotter). 
110:110= 70°22 011:011 = 50°6’. 

Ebene der optischen Axen parallel der Symmetrie- 


Ebene. Charakter positiv. Wir haben nur eine einzige 
Platte beobachtet. 


(1.00) ¢ == 5°69 00.0) a ae 
Orientirung folglich: (001) bc = 78° 49’. 
te Y 

Die HH. Murmann und Rotter haben friher ge- 

funden: (001)be = 77°50', wahrend Senarmont fir 
+ 

diesen Winkel erhielt 81°19’ bis 80°59’. 

Winkel der optischen Axen in Oel; Dispersion merklich. 
lte Platte . . [(.4B)] = 50°38, e = 1,445, N= 38 
2te Platte . . [((4B)) = 51°05 ¢ = 1,527, N= 38.5 


573 


Die der Symmetrie-Axe parallelen Prismen waren grols 
-genug, um gegen die Halbirungslinien ac orientirt werden 
zu k6énnen. 
Pp 52° 44’ 44° 537 
Cc 1,4696 1,4734 
re 2. 44721 1.4959 
ee: 1,4775 ‘14817 
Mittel. 
C 
D 
F 


1,4710 1,4704 1,4707 

1,4733 1,4724 1,4728 
ee TATOOS eT ASH eT ATBT 
Re 82° 26’ 33° 38 

Die beiden Hauptindexe e@ und y erhdlt man mittelst 
der anomalen Indexe vy auf die beim selensauren Eisen- 
Ammoniak angegebene Weise. 

C D F 
a = 1,4698 1,4719 1,4774 
y= ATI 1,4786 1,4837 

Andererseits erhalt man die Indexe ep und yp durch 

Beobachtung an den Platten; diese Werthe sind: 
Poe Aen ay, = LATG. 

Aus dem Winkel der Axen in Oel ergaben sich die 
Werthe: 
(4B) = 78° 45’ AB = 50° 40'. 

Die optischen Eigenschaften dieses Salzes sind vor- 
dem von verschiedenen Physikern bestimmt. 

Brewster AB = 91°22’. 8 = 1,483 
De Senarmont 4B = 51 4 ; 2 = 1,476 bis 1,483 
Heusser AB, 50.27; AB, = 8° 54 
und die Werthe: 
f= 1,4677 1,4737 1,4787 1,4876 
fir die rothen, gelben, grimen und violetten Strahlen des 


Spectrums. 
Die HH. Murmann und Rotter fanden 4B = 


50° 22’ und 


574 


2 = 1,469 1,471 1,473 1,475 
fir die verschiedenen Theile des Spectrums. 


53. Schwefelsaures Magnesia-Kali: MgC 04. K?SO* + 6H? O. 
a:b:c = 0,7420:1:0,5005; ac = 75°5' (Murmann 
und Rotter). 
110:120= 71°17, .0,.11:011 = 51° 36. 
Spaltbarkeit ziemlich ausgesprochen nach (2 0 1). 

Ebene der optischen Axe parallel der Symmetrie- 
Ebene. Charakter positiv. An einer einzigen Platte be- 
obachteten wir: 

a:(001) = 0° 30', woraus (100): ¢ = 14° 25’. 

Optische Orientirung: (0 0 1) b ‘ == 89° 30: 


Murmann und Rotter fanden den Winkel = 89°0’ 

Der Winkel zwischen den optischen Axen in Oel wurde 
mittelst Platten bestimmt, die entweder zu der einen, oder 
anderen Halbirungslinie normal waren. 


Ite Platte [(A B)]p == 47° 56,  ¢ = 1"™030, N = 45 
2te- Platte [(A’B)}p = 131° 21’, e =1 4857, N= 4,0 
3te Platte [(A’B)]p = 130° 48’, e' =0 ,775, N=1,6 

Die erste Platte gab fir den wahren Winkel 4B) — 


48° 8', wogegen die beiden andern gaben 4Bpy = 47°54’, 
Die der Symmetrie-Axe parallelen Prismen waren grofs 

genug, um gegen die Flachen der Zone (100), (001) 

mit Genauigkeit orientirt werden zu kénnen, so dals die 

Lage ihrer Halbirungslinien gegen die Elasticititsaxen a 

und c festgestellt war. 

p 70° 59! 72° 44! 46° 815 36° 18) 

. 1,4608 1,4613 1,4617 1,4603 
1,4632 1,4634 1,4640 1,4626 
1,4682 1,4687 1,4690 1,4669 
1,4687 1,4682 1,4646 1,4578 
1,4712 1,4704 1,4669 1,4599 

- « 1,4765 1,4758 1,4723 1,4644 
Ric 35° 30’ 36° 52! 52° 31’ 88" 38’ 


SO SS 


575 


Die Beobachtungen der Anzahl der Ringe um die 
beiden Halbirungslinien gaben: 
(8—«@)p = 0,0026, woraus ap = 1,4607 
(y—P)p = 0,0125, woraus 7p = 1,4758. . 
Diese Werthe stimmen mit denen, die sich mit Hilfe 
der bekannten Formeln aus allen anomalen Indexen y er- 
geben, und in der folgenden Tafel enthalten sind: 


p 7 

1,4582 1,4610 1,4743 

1,4602 1,4633 1,4768 | 

1,4649 1,4682 1,4827. 
A Bp = 48° 1’ (AB) == 1375. 

Die HH. Murmann und Rotter fanden friher: 
AB=74° 2' und @ = 1,468; 1,470; 1,474; 1,476 

fiir die rothen, gelben, griinen und violetten Strahlen des 
Spectrums. Diese Werthe sind viel gréfser als diejenigen, 
welche wir mittelst der Prismen fanden, und sie nahern 
sich merkwiirdigerweise den Werthen des mittleren In- 
dexes, die sowohl von uns, als von den genannten Physi- 
kern fiir das schwefelsaure Magnesia-Ammoniak gehalten 
wurden. Da die Ammoniaksalze im Allgemeinen betracht- 
lich gréfsere Brechungsindexe besitzen, als die entspre- 
chenden Kalisalze, so ist zu vermuthen, dafs das von den 
Wiener Physikern zu ihren Bestimmungen angewandte 
Salz merkliche Mengen von dem isomorphen Ammoniak- 
salze enthielt. Diese Vermuthung scheint bestatigt zu 
werden durch den Werth des scheinbaren Winkels 74° 2’, 
der zwischen den Winkeln liegt, welche wir an dem Kali- 
und Ammoniaksalz beobachtet haben. 


aoa 


76. Schwefelsaures Eisen-Kali: FeSO‘. K? O04 + 6H? O. 
a:b:¢ = 0,7512:1:0,5111; ac = 75° 44’ (Murmann 
: und Rotter). 

110:110—27° 7; 011:011 = 52° 42’, 


Spaltbarkeit leicht nach (201). 


9876 
Ebene der optischen Axen parallel der Symmetrie- 
Ebene. Charakter positiv. Zwei Platten gaben uns: 
1te Platte a:(001) = 4°14’ 
2te Platte a) COIORE) = B81 4). 
Aus den Mittelwerthen: 
a:(001) = 3° 44 und ¢:(100) =:10° 32: 
folgt die optische Orientirung: 
(001) be = 86° 16’. 
+ 
Miller fand 81°9’, Murmann. und Rotter erhielten 
87° 14’. 
Winkel zwischen den optischen Winkeln in Oel: 
lte Platte [(A B)] = 67° 48; e==27",700; N= 29,5 
2te Platte, normal zur Halbirungslinie des stumpfen Winkels, 
gab {(A B)] == 1149.05; e! = 19 3105 Na oko 
Aus dem Winkel [(A B)] = 67° 48’ folgt fiir den wahren 


Winkel AB = 67° 5, wahrend der Winkel [(A’B)] = 114°7' 
giebt (A B) = 67° 32’. 


Prismen, parallel der Symmetrie-Axe und orientirt in 
Bezug auf die Halbirungslinien a und c: 


: 35° 5! 39° 93! 
\o 1,4800 11,4809 
BUD eS 14829 © 14895 
lr |. 14891 14891 
re 1,492] ‘11,4921 
oe. D 14951 1,4951 
(Rs 2" GbO1esy de 
Bs) Gen ahol ties 


Prismen symmetrisch gegen die Symmetrie-Axe (die 
Halbirungslinie der Prismen zusammenfallend mit der Axe b.) 


P 50° 35’ 70° 30! 
( ¢ 1,4805 11,4810 
6\D 1,4828  — 1,4835 
F 1,4884 14893 


577 


P 50° 35’ 70° 30’ 


C 1,4944 11,4756 

n D 14973  1,4781 
oS 1.5084 1 11839 
Ric opeads 79° 98’ 


Die Anzahl der Ringe um die beiden Halbirungslinien 
fiihrte zu den Werthen: 


(8 — @)p = 0,0064, woraus ap = 1,4768 


(@—y7)p = 0,0141, woraus yp = 1,4973. 

Der Winkel der Axen AB = 67° 18’ giebt mittelst der 

oben gefundenen fp und ap: 
yp = 1,4976, 

was sehr gut tibereinstimmt mit der aus der Anzahl der 
Ringe gefundenen Zahl. 

Die anomalen Indexe, substituirt in der bekannten 
Formel, geben die beiden Hauptindexe, die sich in fol- 
gender Tafel befinden.?) Die Werthe fir den Strahl D 


stimmen ziemlich mit den oben gefundenen ep und yp. 


Cae. “aeI5l 14806 1,4947 
Thess, 14775. (71,4889 ° 1.4974 
FP. . 1,4833  1,4890 —1,5041. 
A B= 67° 18’ (A B) = 110° 32’. 
Die HH. Murmann und Rotter fanden frither:*) 
(AB)=111° 56) AB=68° 7 
und die mittleren Indexe fiir die verschiedenen Linien des 


Spectrums: 
B=1,478, 1,480, 1,484, 1,489. 


1) Die in der Tafel citirten mittleren Indexe sind die Mittelwerthe der 
Bestimmungen von @ mit Hiilfe aller Prismen. 
2) Sitzungsberichte der K. K. Akademie. Bd. XXXIV, S. 153. 


578 


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586 
II. Anwendung des methanichen Wtrmeaequi- 
valents auf Molecularkrifte, Moleculargréfse und 
Moleculardistanz; 
von G. Weinberg, 


Staatsrath, Inspector des Moskauer Lehrbezirks. 


ik J eden chemisch-einfachen, festen oder flissigen 
Kérper kénnen wir uns als ein Conglomerat von unend- 
lich vielen Moleciilen denken, von einander entfernt auf 
Distanzen, welche die Dimensionen der Moleciile selbst weit 
tibertreffen. Jedes Moleciil denken wir uns als aus un- 
endlich vielen Theilchen, Atomen, zusammengesetzt, durch 
unendlich kleine Entfernungen von einander getrennt. 

2. Die gegenseitige Attraction je zweier Moleciile ist 
eine gewisse Function ihrer Masse und der Distanz ihrer 
Attractions-Centra, d. i. der Punkte, durch welche die 
Resultante aller Attractionskrafte simmtlicher, jedes Mo- 
leciil constituirender Atome geht. 

3. Alle Moleciile jedes chemisch-einfachen, festen oder 
fliissigen Kérpers kénnen wir uns in Reihen geordnet vor- 
stellen.’) Ist einmal die Dichtigkeit des Kérpers tiberall 


1) La molécule est cette portion infinement petite que l’on ne peut plus 
diviser sans détruire la substance méme du corps. La molécule est 
essentiellement solide, si elle est simple, elle se divise en atomes, qui 
sont les derniers éléments des corps .... On suppose les molé- 
cules infinement petites, mais trés denses, rangées en files, quoique 
séparées par des espaces vides beaucoup plus etendus que les espaces 
pleins qu’elles occupent ... En réalité, quelques denses que soient 
les corps, leurs molécules sont, rélativement @ leur volume, aussi 
éloignées les unes des autres que le sont les corps célestes dans 
l'éspace. Le groupement des molécules par files est d’ailleurs con- 
firmé par les faits, puisque nous le voyons nettement dessiné par 
les expériences de projection des phénomenes de la cristallisation, 
comme aussi dans la congélation de l’humidité de Vair & la surface 
des vitres“. . .. (Moigno, physique moléculaire, ses conquétes, ses 
phénomenes et ses applications. Résumé des travaux accomplis dans 
les vingt derniéres années. Paris 1868, p. 2 et,4). 


3 


587 


: gleichférmig, so ist auch die gegenseitige Distanz je zweier 


M4 


nachsten Moleciile tiberall dieselbe. Die Erscheinungen, 
die sich uns bei der Krystallisation darbieten, rechtfertigen 
in gewissem Maasse unsere Vorstellung solcher reihefor- 
migen Anordnung der Moleciile an einander. 

4. Die Moleciile selbst werden wir uns in folgender 
Auseinandersetzung als Kérper von drei gleichen Dimen- 
sionen denken, als Wiirfel, Spharen, regelmassige Octaéder 
au. dgl. — Haben wir einen, ein Kilogramm wiegenden 
Wiirfel einer gleichférmigen, chemisch-einfachen und itiber- 
all gleich-dichten festen oder fliissigen Substanz, dessen 
jede Kante n Moleciile enthalt, und sind letztere auch 
yon kubischer Form, so sind im ganzen Kérper n* Mo- 
lectile enthalten. 

5. Nennen wir die Distanz DD” je zweier Moleciile 
einer solchen Substanz, bei der Temperatur der gréssten 


| ¢.|.v....0. a 2 


Dichte des Wassers (+ 4,1° C.) genommeni, die Dimension 
des Molectils — d, so ist die Distanz ihrer Attractions- 
Centra = C’C’, oder 

CO=CC’=—...=CV+ CD+dDD=d+i. 


Die Grosse d+ i driickt auch die Entfernung zweier 
Anfangs- oder Endpunkte beider Moleciile aus. Wird 
nun der Kérper auf 1° C. erw4rmt, so wachst diese Gréfse 
auf k (d + i), wo k den linearen Ausdehnungscoefficienten 
der Substanz vorstellt. 

6. Die von einem Kérper aufgenommene W4rme wird, 
wie bekannt, nicht vollstandig zur Vergrésserung seiner 
Temperatur verbraucht. W4hrend nur ein Theil derselben 
zur letzteren dient (die sogenannte absolute Warmecapa- 


Pet bss8 


citat der Substanz), so dient ein anderer Theil zur Ver- 


grosserung seines Volums (zur Erzeugung einer dussern 
Arbeit), ein dritter endlich — zur Vollfihrung der nicht 
unmittelbar zu ermessenden inneren Arbeit. In folgender 


ee re ee eee ON Re eet! bay 


588 


Auseinandersetzung werden wir immer nur auf den, die 
Dilatation des Kérpers hervorbringenden Theil der Warme 
unser Augenmerk richten. 

7. Zufolge der mechanischen Warmetheorie kann be- 
kanntlich dieselbe Warmequantitat, die gentigend ist, ein 
Kilogramm reinen Wassers auf 1° C. zu erwarmen, das- 
selbe Gewicht auf die Héhe von 425 Meter erheben (diese 
Zahl ist das Mittel aus Joule’s zahlreichen Versuchen). 
Denken wir uns z. B. nun ein Kilogramm Wasser, welches 
wir einstweilen als eine chemisch-einfache Substanz be- 
trachten, in Form eines Wiirfels (bei + 4°,1 C.), n? Mo- 
leciile enthaltend. Wenn wir annehmen, dass alle diese n® 
Moleciile zu einer Reihe geordnet sind, so wird die Er- 
warmung auf 1°C. die allgemeine lineare Dilatation n° (d-+-1) k 
hervorbringen. Nehmen wir an, dafs dieselbe, nur lineare 
Dilatation herhorbringende Quantitat Wairme im Stande 
sey, dieselben n* Molectile Wasser auf die Hohe h zu heben, 
so folgt demnach der Schlufs, dafs dieselbe Kraft, die-das 
Gewicht eines Wassermoleciils p auf h Meter hebt, im 
Stande ist, die gegenseitige Attraction zweier benachbarten 
Moleciile f bekéimpfend, diese Moleciile in eine Distanz 
k(d-+-%) zu schieben. Da nun die Arbeit beider Krafte 
offenbar gleich ist, so ergiebt sich die Gleichung: 

: h 
f(d+dk=ph; ea cer meres 

8. Betrachten wir nun ein Kilogramm einer andern, 
gleichfalls chemisch-einfachen und iberall gleich dichten, 
festen oder fliissigen Substanz, in Form eines Wirfels, 
n> Moleciile enthaltend; es sey resp. d' — die Lange jeden 
Moleciils, 7 — die Distanz zweier Moleciile (bei 4°,1 C.), 
so wird dieselbe Warmequantitat, die die Temperatur eines 
Kil. Wassers auf 1° erhdht, ein gleiches Gewicht der 
andern Substanz, deren specifische Warmecapacitat c’ (die- 


jenige des reinen Wassers als 1 genommen) blos auf se 
Cc 


erhdhen und, wenn wir uns wie zuvor alle Moleciile BU 


589 


einer Reihe geordnet denken, eine lineare Dilatation: 


_ nd +7) 

: e 

verursachen. Sollte nun aber dieses Warmequantum diese 
Masse von n*® Moleciile auf h’ Meter heben kénnen, SO 
bekommen wir, nachdem wir die vorigen Betrachtungen 
anstellen, die ahnliche Gleichung: 


fr ithe h’ hype 
Bee a 2 Use W+iF 
(7+?) 
c ante) 
|) eet BO 
Ebenso fiir eine andere Substanz: f” = ren 


9. Ein Kilo reinen Wassers (bei -++ 4°,1 C.) bildet 
einen Wiirfel, dessen Kante = 10 Centim. — Hs sey das 
specifische Gewicht eines andern, auch 1 Kil. wiegenden 
Wiirfels einer andern Substanz = J’, so erhalten wir die 
Lange a’ der Kante dieses Wiirfels aus der Proportion: 

MOP AA ey 10 et 
= ~——_ 
V4 
und da auch: 2 = n'(d’ +7), n® p’ = 10008, so ergiebt 
sich: 


p) 


3 
Ge hie 10 cent i = aie 1000 
10 (at + apt OYE waa 
i Va far) We 
P 
@) 


und demnach folgt aus (2): 


h’ Ld ene ae F I! oc? Cp sees 
fi fies 7 Vp 24’; eo aan Vp"? A" , (3) 


10. Bezeichnen wir das der betrachteten Dilatation der 
ganzen Reihe Moleciile correspondirende Warmeaequivalent 
mit T,, so ergiebt sich: 


iy 


= ‘ 


(es n’3 ety) peep: psee n's py! h' 
c 


oder, wenn wir anstatt n'* seine Grésse aus vorigem § 


entnehmen: 


590 
1000 fw _@+MeAT og 
TST aa ayer teed er een (4) 


Bezeichnen wir nun welches ja die Grélse 


vp 
(d+)? 
der Molecular - Attraction auf einer Einheits-Oberflache 
(1 (en) ausdriickt, mit F’, so wird: 
P1000 ee 


; Bey So Wy 9 -—— 1000 k’ eo e e@© 8 @ (5) 
da aber T = 1 kil. h'; T, = 1 kil. h’, demnach: 


1h Ah yp YE el A 


RMS Se And SO pi eer OR Ae 
iS 1000%’ ’ 1000k” ? 


woraus die Proportion: 


F' cA hk”. 
Frecmer ma tee 3 3 


Wir ersehen also, dafs die Molecularattraction einer 
Oberfldchen-Einheit direct proportional ist der specifischen 
Warmecapacitdt und der specifischen Schwere der Substanz 
und im umgekehrten Verhdltnisse zu ihrem Ausdehnungs- 
coéfficienten steht — was auch vorauszusehen war. — Ist 
die zur Dilatation verbrauchte Arbeit bekannt, so berechnet 
man aus (5) die Molecularattraction F’ und auch umgekehrt. 

11. Wenn wir die Formel (5) zur Molecularattraction 
einer Substanz anwenden, deren 4’ = 1, c = 1 (Wasser 
als chemisch-einfache Substanz einstweilen betrachtet), so 
ist-resp. | —= [3 \k:=e ky Tice 7. andes ist: 

1K 


Diese Formel wollen wir durch anderwartige Betrach- 
tungen rechtfertigen. Denken wir uns ein Kilogr. Wasser 
(bei + 4°,1 C.) als einen Wiirfel, dessen Kante = 10°™ und 
der (laut voriger Annahme) n® Moleciile enthalt, so sind 
in der Kante n Molectile enthalten. Bezeichnet nun F 
die Molecularattraction auf 1 {]°™ wirkend, so wirken auf 


591 


100 O*™ (d. i. auf den vertikalen Durchschnitt des Wiir- 
fels) 100 F. Enthalt ferner die Kante m Moleciile, so ist 
die Molecularattraction der ganzen verticalen Section 


= 100 Fn. Wird nun die Temperatur der Substanz auf 
1° C. erhéht, so wird ihrerseits eine jede solche Section 
auf (d+ 1)k dilatirt und ist folglich die totale Arbeit der 
Dilatation = 100 Fn (d +i) k. — Wird anstatt F seine 
Gréfse aus (7) entnommen, so bekommen wir die iden- 
tische Gleichung: n° (d-+-1)? = 1000, welche die Formel 
(7) vollkommen bestitigt. — 


Wir wollen jetzt unsere Formeln zur Erforschung der 
Gréfse der Molecularattraction anwenden. 

Wie schon gesagt, ist die Attraction zweier Moleciile 
eine Funktion ihrer Masse und der Distanz zwischen ihren 
Attractions-Centra: sie ist nimlich proportional der Masse 
_und verhalt sich umgekehrt zu einer bis jetzt unbekannten 
Potenz «x der Distanz zwischen je zwei Moleciilen. — Be- 
zeichnen wir, wie zuvor, die Molecularattraction mit f’; es 
sey m’ die Masse jedes Moleciils, die Distanz zwischen den 


599 
Centra der beiden Moleciile (bei + 4°,1 C.) = d’+ @, und 


die Attraction der Masseneinheit bei einer Distanzeinheit 
= a, so ist fiir irgend eine Substanz: 


am! m! om! ? : 
f ae (2a aa a ie ‘ . s (8) 
da aber laut (2): f’ = Gear folglich : 
RRA PSI 


+i) @+i)" 

Nennen wir das Volumen des Moleciils v'; die Zahl 
der Atome in der Volumeneinheit 0’; die Schwerkraft g, 
so ist m' = 0')'; p' = mg —v'd'g und die vorige For- 
mel wird: 


Wo deg av’? 9? d hg! av’ d 
0 AG) meat 0 Nz? oder: — SOREEN Tein Ds Dea 
(jk Ga k +i) 


Letztere Gleichung wird hinsichtlich Wasser: 


Ngan wee ean 0. 
bo td eat 


und aus beiden letzteren Gleichungen ergiebt sich: 


vd? CBr Begin 3 ch 
vd (d+ era errs k! h ° ° ° @ (9) 


Wenn wir zugeben, dass die Moleciile beider zu ver- 
gleichenden Substanzen drei gleiche Dimensionen haben 
und aufserdem einander ahnliche Kérper sind, d. i. beide 
Wiirfel, oder Spharen, oder regelmafsige Octaéder usw., 
dafs also folglich ihre Volumina sich wie die Kubi der 
homologen Dimensionen beziehen, so wird: 


vy! d’ 3 0! 


Hier bedeutet O das specifische Gewicht des Moleciils 
oder das wahre specifische Gewicht der Substanz hinsicht- 
lich Wasser, wenn zwischen den Molecitilen beider Sub- 
stanzen keine Intervalle da waren. Nehmen wir dabei 
gleiche Massen von beiden (1 Kilogr.) == P, so ist: 


593 - 


P=n* (d+ i) 4.9; P=n*d*0.g 
P=n* (+ i).1.9; P=n' d.1.9 


woraus folgt: 


Any n® (dt 3)5 Orn die G d3 (d'+ 7’)8 
1 ni @+i? 1 wa? = Bata 
bringen wir diese Gré{sen in (9) anstatt: Z und a NG p 


so bekommen wir folgende Relation: 


d’+ 7\4-* keh’ 
Ty) Piper oO) 
woraus sodann: 
1 [Ste ee] 
Be De dasa he # 


We (d +i) 
4 [Gra] 
13. Der soeben gefundene Ausdruck der Potenz, der 
die Molecularattraction folgt, ist aber, wie die Beobachtung 


zeigt, bei festen fliissigen Substanzen gré/ser als 1 und 
positiv. Betrachten wir diese zwei Bestimmungen genauer: 


1) Ist 2 > 1, so ist immer: 


(11) 


(d'+7')*k'A' h d' +7 i (d + ’)8 kA’ h 
d+itken Tapa? oder auch: (ay > (12) 
Daraus schliefsen wir: 
KA h d +i 
ae els 
a) Ist — py 1, so ist immer ene 1 


Wir sind also im Stande, die Gréfse der Moleciile und 
die zwischen denselben existirenden Intervallen (bei + 5°,1 
C.) zweier Substanzen zu vergleichen, von denen die eine 
Wasser oder irgend eine andere Substanz ist, deren spe- 
cifisches Gewicht und Warmecapacitit als Hinheit ge- 


nommen ist. 


KA h (d’+7)8 ke! h' 
ray o | 80 ist auch (dnp? Oye 


b) Ist 7 


594 : 
2) Die Potenz @ ist bei festen und fliissigen Potenzen 
immer positiv; folglich: 
D “y 14) => “\4 ry 
wenn (d+ 7)*kh'a'h = + ?*) keh ab 
so ist auch (d'+ @) eZ (d +4) 


2) Betrachten wir die erste Bedingung: 
wenn (J +7i)tksth<d+iikeh, 

so ist auch (d’ +7’) > (d+ 2). 
Wenn d'+ i >d-+ i, so ist, da laut (12): 


Hah +o 
keh (d' + 7’) ? 


die erste dieser Bedingungen a fortiori richtig, also: 

kA’ h (d-+1)* 

ke'h (d'+7)*° 
Wird aber in der Gleichung (10) anstatt des zweiten Theils 
seine Gréfse aus (12) entnommen, so erhalten wir: 


aoe Gap 
da aber laut Bedingung “** Tae bee 1, so mufs ere ~£ <3, 
also « > 1, wie Seiten Saree war. 
6) Wir schreiten nun zur zweiten Bedingung: 
ist d+i?)kseh<d+itkeh, 
so ist auch (d’+ 7) << d +i. 


Vergleichen wir die zweite Ungleichheit mit (12), so 
kA’ h 


folet argue und daher aus (10) G ~) <1; da aber 
pan <1, so schliessen wir, dafs 4—~a eine pantie 


Gréfse seyn miisse und folglich a2 < 4. Wir ersehen 
demnach, da/s die Potenz der Molecular-Attraction « > 1 
und «<4, 


Nach (11) kann 2 = $ im Falle (d’ + t)* ki A hy 
(d+ keh’ und auch d+i=d+ i, also im Falle, 


595 


wenn f'd’h =kc'h’. — Wir ersehen daraus, dafs, wenn 
kath = keh’, so mufs auch d' +7 = d +i; letzteres 
kann aber bei festen und fliissigen Substanzen an und fiir 
sich nicht existiren, sonst miisse 2 = o, und aus (12) wire 
dann k'd’h > ke’ h'’, was der Bedingung widerspricht. 

14. Bei der Ausfiihrung der Gleichung (10) stiitzten 
wir uns auf die Hypothese, dafs die Molectile beider zu 
vergleichenden Substanzen drei gleiche Dimensionen hatten 
und einander dhnlich seyen. Es ist aber leicht beweisbar, 
dafs die Gleichung (10), so wie auch alle aus derselben 
entnommenen Schliisse dieselben bleiben, wenn die Mole- 
ciile beider Substanzen einander auch nicht ahnlich sind, 
sobald nur die drei Dimensionen jedes Moleciils gleich sind. 
Nehmen wir beispielsweise an, die Moleciile einer Substanz 
wiren wiirfelférmig, der anderen aber spharisch, so hatten 


' han , d3 
anstatt \ = 7) im letzten Falle A =f, kurzweg 
Cia eS ; da aber zu gleicher Zeit die Gleichung: 

Vv 
n® dd? —, n® d? 
== peat G= und 


sich verwandelt, die andern Proportionen aber nicht ge- | 
Aindert werden, so verschwindet bei Einftihrung dieser 
Grofsen in (9) der Coefficient w ganz, und wir bekommen 
abermals die Gleichung (10). 

15. Bis jetzt hatten wir die Moleciile einer gewissen 
Substanz mit denen des Wassers verglichen. Wir schreiten 
jetzt zur Untersuchung zweier beliebigen Substanzen. 


Fir solche erhalten wir resp. ans (10): 


4g)" Bd + i) = 8 
4g iy ka +9 I as 


ws c! 
if nee k iy ers 
CA ati =F G+) 8 
und sofort: 
k! ” ; ‘ op 
“ ae Age Sp atg yer 2a upp (d' mil a")! ; 


Poggendorff’s Annal. Ergiinzungsbd. VI. ~ 39 


596 
Fubrt man in die sis is) 


, ale 7) on a m! 
f Cee oy 5 f cee ae 
p 


statt m’ und m’” ihre Gréfsen a und 2 E ein, so erhalt man: 
isu hy ore, Dei wig 
(d’ +7')* Ray op’? y) Ges a) op”? y) 


in Folge dessen erhalt vorige Gleichung folgende Form: 


kA’ (d' = 7)4 yes a A, (d+ i)4 NY 
i! ¢c Pp? hcp n2 S 


Stellt man nun anstatt p und p’ ihre Grdlsen: 
p? = (d + #8 4%, 18; p'? = (d" + i"). 18, 


und statt: _ Sf’ wie zuvor F’ (Molecular-Attraction auf 


+i)? 
einer Oberflacheneinheit), so ist: 
ke F’ i" Ff" 


TB a ae const.) Ga) 


Aus Gleichung (14) folgt sodann: 


iM ¢ Ne (7+ 7')3-2 A’ : yAW co ae (d' +7")8-* A" 
(d'+7’) k’ Sect B 9 (d’+ a’)k" B 


und demnach bekommen die Gleichungen (5) folgende 
Form: 


A p'(d'+ i)a-« A’ p" (d’-+ ayes 


7 = 7 = ($=const. (16) 
und aus (14), die man folgendermaafsen schreibt: 
1 a= 2 Beh. " WN 4 — 2 Bel h" 
(d =“ v’) ki A’ ; (d a cal ) egret k’ A" 


ziehen wir den Schlufs: in jeder Substanz ist die Summe 


(d'+-7) desto gréfser, je gréfser c' tind je weniger das 
Product k' d' ist. 


Uebrigens kann man (15) folgendermaafsen schreiben: 

Fr ey pps c A h' 

F’ Serr k! cl Ah" 
und erhalt genau wieder die Gleichung (6), welche ganz 
unabhingig von der Molecular- Attractions -Potenz herge- 


597 


leitet ward. — Wird aber letztere Gleichung mit Glei- 
chung (14) verbunden, so ergiebt sich: 


A? F’ d'+-?' NEF 
a2 Ee AS cake (17) 


Letztere Gleichung nimmt leicht folgende Form an: 


FP p? dt? Qe 
F" ~ pl? a+ 7) 


(18) 

16. Aus § 13 ist zu ersehen, dafs die Potenz der 
Molecular-Attraction zwischen den Grenzwerthen 1 und 4 
enthalten ist. Da aber, allen Beobachtungen zufolge, die 
~ Molecular-Attraction mit der Entfernung schneller als die 
Gravitation abnimmt (d. i. mehr als die Quadrate der Di- 
stanzen), so sind wir berechtigt anzunehmen, dafs die 
Molecular - Attraction im umgekehrten Verhaltnisse der 
dritten Potenz der Distanz abnehme, und zur Berechtigung 
dieser Annahme kénnen folgende Beweise dienen: 

a) Nehmen wir in Forme] (17) an, dafs 2 = 3, so 
wird demnach: 

A? b! ¢d'+ i 

) 


3 


Uae F' Da 


ideas. telah a, gabe Ss 
da aber: F = a+ f= awe und auch 
p= (d'+i7)'4'.9; p"=(d' +i") 4". 9, so folgt 
sofort: Fic = - fi . Ist also x = 3, so ist 
4 p 4p 

die Molecular-Attraction der Masseneinheit jeder 
Substanz und jeden Moleciils dieselbe — wie zu 
erwarten stand. 


b) Aehnliches ergiebt sich auch aus Formel (16). 


! Mt 


ae eal hier me eee 
Ist « = 3, so folgt: Warne 


ce) Wird in den Gleichungen (17) und (18) #=3 


: gesetzt, so ergiebt sich die ganz richtige Folge: 
p im BC ioe 
Pp a (a! 2")3.A" 0 


39* 


598 


Aus dem Vorigen erhellt, dafs unsere Annahme x = 3 
ganz naturgemals ist und die Posen der Molecular-Attrac- - 


tion vorstellt. 
17. Wenden wir uns zur Gleichung (17). Aus der-_ 


selben ergiebt sich: 
fF’ d’+ ql Ny 
wlEr ey]. 


ee ee cee C19) 
sg (GES) 


Hier unterliegt 2 abermals awei Bedingungen: 1) Diese 
Griélse « > 1; 2) @& ist eine positive Grélse: 
1) Ist a > 1, so findet die Bedingung statt: 


d’+ a Gace d’+ 7" 


a hee ag eG? 
oder auch: 
apa ql AlN 
B d+7 7) ie i) > fines (20) 
a 
stellt man statt jv aus (6), so ergiebt sich: 
rod kA" h! ce AY c! ke p" i 
ce! kA’ h! au) > 1, oder lk p hl => 1 ° (21) 
; rou y h! 5 i 
entnimmt man statt arpqn Sele Gréfse aus Gleichung 
(14), die man folgenderma(fsen schreiben kann: 
d +7’ ck’ Ah 
(Gea) § = UE kA’ pi 9 
so bekommt (21) die Form: 
d +7) \l-x 
(wae) > 1 


und da doch « > 1, so ist unumgiinglich d’ + #” > d+ 
2) Damit © immer positiv bleibe, mufs folgende Be- 

dingung stattfinden: ist 

” > d’ 


ae hae 


+ 7, 
so muls auch: 


H No’ ” 
mar) Get 


ea 
a 599 


da aber, wie gesagt, d’-+-i" > d’+- 7, so existirt nur fol- 
gende Bedingung: 
a’ i"y4 (A ares 
= (55) G)> ete) 
welche mit Bedingung (20) identisch ist und dieselbe 
rechtfertigt. 
Stellt man in die letztere Bedingung statt F’ und F" 
a fe 
(d+ i)?? (d’+ 
Je - als ay A’? os 
Vie d+ A? Hi 
Ist also p' > p’, so ist a fortiori f' > f’. — it schliefsen 
also daraus Folgendes: ist in einer von zwei Subsianzen 
d+ i’ < d’+ i' und dabei p' > p", so ist f' > f", und 
da p' = (d' + 7)24'.g; p’= (d+ 7')?4".9, so mufs auch 
d' > J" seyn. 
18. Untersuchen wir naher die Gleichung (14): 


ihre Gréfsen aya» 80 wird: 
J v 


=> 1 oder*auch: =, > 


d'-+- i 4—x ce! kA’ A 
Fae) cee We ea 
Da, wie oben erwiesen, « < 4, so sey 4—a% = m, und 
wir erhalten sofort: 
Ae k! ce! }” ees i) 


= Sao ah = 
A Fy Jearg 


qi —- a! 


a) Ist d’+ i’ > d'+ 7%, so mufs auch: 


At k’ ce! }” 
Ae heal hee 
oder auch: 
A’ k ae } 
ait bel 5a cn, ie ig (23) 


und auch umgekehrt. 
b) Ist d’-+ 7’ << d' +7, so mufs auch: 


At hk! ce! } ; 
Tighe a eee 


und auch umgekehrt. 


600 


c) Gesetzt nun es ware d’+ i’ =—d'+ 7, so folgt 
aus Gleichung (19) « = 0, dann folgt aber auch aus (8) 
f' = 0; mit anderen Worten, die gegenseitige Molecular- 
Attraction ist null, d. i. wir haben es mit einem Gase 2u 
thun. — Nimmt man in (17) und (18) an, es ware d’+ 7 
=d +7, so folgt: 
Pipi ven 
Pe ee eee 
es ergiebt sich also: 


See Si A gee seme gon 


Es ist also in Gasen das Gewicht des Molecils dem 
specifischen Gewichte des Gases proportional, und wirklich 
ist, wie bekannt, bei Gasen das chemisch-sogenannte Atomen- 
gewicht mit dem specifischen Gewicht identisch. Umge- 
kehrt: da das Resultat (25) genau den Beobachtungen 
entspricht, so findet auch bei Gasen die Bedingung statt: 
ad’ + i’ =d' +7 und auch f =o. — 

19. Nehmen wir zwei Volumina Gase V’ und V” bei 
gleicher Temperatur und unter gleichem Drucke, so ist, 
wenn man vorige Benennungen beibehalt: V’ = n'*(d+-7’)’; 
vy" =n (d’+ 0’)8. — Sind nun V’= V", so ist, da nach 
vorigem d'-+- i = d’-+-7’, auch: 

nn a a he (26) 

Es ist dieses das bekannte Gesetz Gay-Lussac’s 
(richtiger — Avogadro’s), nach welchem: gleiche Vo- 
lumina zweier chemisch-einfachen Gase bei gleicher Tempe- 
ratur und gleichem Drucke dieselbe Quantitdét Moleciile ent- 
halten. 

Denken wir uns Gase bei der Temperatur des absoluten 
Nullpunktes, bei welcher also keine Intervalle zwischen 
den Moleciilen da sind, so ist dann i = 0; #’= 0, und 
aus der vorigen Gleichung d+ 7 = d”-+ 7’ folgt sofort 
d'=d"’=d". Folglich sind die Moleciile aller Gase von 
gleicher Gréfse; da aber bei jeder Gleichung d’ + i = d’+-i' 
besteht, so ersehen wir daraus, dals bei gleicher Tempe- 


601 


ratur und gleichem Drucke alle Gase gleiche Dilatations- 
Coefficienten haben, was, wie bekannt, die Beobachtung in 
hohem Maalse rechtfertigt. 

20. Wenden wir uns nun zur Betrachtung der che- 
misch-zusammengesetzten Substanzen. Bezeichnen wir das 
Gewicht des chemischen Atoms dieser Substanz mit P, ihre 
Warmecapacitat mit c; seyen resp. P’, P’, P”... die Ge- 
wichte der chemischen Atome, c’, c’, c”... die Warme- 
capacitaéten der constituirenden Substanzen, wie auch w’, 
uw’, uw”... die Zahl der Atome, so haben wir nach dem 
bekannten Dulong-Petit’schen, von Woestyn erwei- 
terten Gesetze: 

eP=we P+ pc’ P+ pc” P" +... (27) 

Bezeichnen wir mit p, p', p’, p”... das Gewicht eines 
Moleciils der ZaSBIBMsr epset Zien und der sie constituiren- 
den Substanzen, und sey n, n’, n’, n’”... die Zahl der 
Moleciile, die im enitant cn ee fice Substanz ent- 
halten ist, so ist, wenn man die vorigen Bedeutungen bei- 


behalt: 


_ Skat, p= _ fk d+?) 


p= pty tes 
: 1 1 ! 
und (27) wird also, wenn man FS pee... an- 
nimmt, 
anfk(d+i) =p ain! r Kd’ +i’) + pan! f'h'd"+7) 
a Ce eC) 


betrachten wir eine bindre chemische Verbindung, so ist: 


ac anfk (d+i) — pa Mn! fl" ke! (d" + 2”) 
ppv sar an! f' ki (d +7) se (29) 


Es unterliegt aber wu’ dreien Bedingungen: 1) diese Grélse 
mulfs positiv; 2) u = 1, und 3) w’ ist eine ganze Zahl 
und folglich ist Function (29) auch eine ganze Zahl. 

1) Ist «’ positiv, so ist auch: 

anfk(d+i)>w'a'n' f"k'(d'+7). 


602 : 


oder: 
i anfk(d+i) 
a!’ n! f” ke” (d’ + a)” 


be 


Je grdfser u”, desto kleiner ist also 2” ; dasselbe ergiebt 
sich offenbar auch hinsichtlich w' aid n, -—  Daraus 
schliessen wir, dals: je grofser die Zahl der chemischen 
Atome, mit welchen eine Substanz von einer binaren Ver- 
bindung sur andern tritt, desto kleiner ist die Zahl der 
Moleciile der chemischen Atome dieser Subsians. Die Zabl 
der Moleciile des Atoms Oxygen mufs also kleiner als die 
der anderen Stoffe seyn. 
2) Ist’ a’ == 1,:so ist:auch;: 
anfk(d+i)=a'n f hd +7) + w'a'n' fk’ a+r); 
da aber, wie schon gesagt, anfk(d+-4) > uw"! nf" k'(d'++’), 
so muls a'n' f' ki (d'+-7)> 0, oder f’ > 0 seyn. Es folgt 
daraus: Befindet sich in ihe bindren Verbindung ete 
einatomige Substanz, so kdnnte diese Substans auch im 
selbststdindigen Zustande kein vollkommen gasférmiger Kér- 
per seyn. 
3) Ist uw’ > 1, so ist auch: 

anfk(d+1)>a'n'f' kh d+) + wv’ a'n’ f’ k’ a" +7), 
gesetzt also, es wire f’— 0; f= 0, so ist immer f > 0, 
und dieses berechtigt uns zu folgendem Schlusse: Ent- 
halten in einer bindren chemischen Verbindung beide Sub- 
stanzen ein oder mehrere Atome,.so kann, im Falle beide 
Stoffe im selbststdndigen Zustande auch vollkommene Gase 


zu seyn pflegen, der aus ihrer Verbindung entstandene 
Korper kein vollkommenes Gas darstellen. 


21. Wenden wir unsere Gleichung (4) zur Erforschung 
der Disgregation des Korpers in Folge der Warme an. 
Unter Disgregation versteht Clausius!) den Grad der 
Zertheilung des Kérpers in Folge der Wirkung der Wéarme, 


1) Clausius, Mechanische’ Warmelchre, Ba.'I, S. 248, sqq. 


603 


die immer dahin geht, den unter den Moleciilen stattfin- 
denden Zusammenhang zu vermindern, und wenn dieser 
gelést ist, die mittleren Entfernungen der Moleciile zu 
vergréfsern. — Bei der Disgregation finden zwei Wirkun- 
gen gleichzeitig statt: die innere Arbeit und die du/sere. 
Unter letzterer verstehen wir Bekimpfung der von Aulsen 
auf den Kérper wirkenden Kraft. Denken wir uns die 
aufsere Arbeit als einen von auswirts auf den Korper wir- 
kenden Druck, so ist diese Arbeit unserem Wahrnehmen 
zuganglich und mefsbar. 

22. Nennt man Z den Grad der Disgregation eines 
Kérpers, dZ eine unendlich kleine Variation derselben; 


1 ; j : 
nennt man — das mechanische Aequivalent und T die 


absolute Temperatur des Kérpers (vom absoluten Null- 
punkte gerechnet); nennt man ferner dL die unendlich 
kleine, durch die Variation der Disgregation dZ hervorge- 
_ brachte Arbeit, so ergiebt sich nach Clausius folgende 
Gleichung: 


A 
dZ = |, al. 


Wir kénnen aber die ganze Arbeit dL in zwei Theile 
zerlegen, in die innere Arbeit dJ und die aufsere Arbeit. 
Denken wir uns letztere als einen Druck p, der darauf 
ausgeht, das Volumen des Kérpers » zu vermindern, so 
ist die unendlich kleine dufsere Arbeit pdv und: dL = 
dJ-+pdv; die vorige Gleichung wird demnach: 


dZ=7(dJ+pde) . . . (30) 


In der Gleichung (4) stellt 7, einen Bruchtheil von 


‘ 

dem Aequivalent 4 vor, da zur Dilatation blos ein Theil 
Days 1 

der Warme verbraucht wird; wir kénnen also T, = =; 


setzen und die Gleichung (4) wird demnach: 


(d+1)?c4. 


ene ‘NA 1000 fk 
1000 fk ’ ; 


d-t& cd 


NA — 


604 


Differentiirt man diese Gleichung hinsichtlich i, f, 4, 

so ergiebt sich: 

; 1 V 000NAks (A af— sad 

dil oF ea yee, b 
Bezeichnen wir mit 0 die wahre Densitaét der Substanz 
(d. i. wenn zwischen den Moleciilen keine Intervalle exi- 
stirten), mit ud? das Volumen des Moleciils (u ist ein Co- 
efficient, von der Form des Moleciils bedingt, das, nach 
unserer Annahme, drei gleiche Dimensionen hat), so ist: 


Berks ped? 2 Oud Mile a 
5 aoe O™ GH were 
Stes se en 3sadi 
(wenn man udd? =a setzt). Also dd = — Wa und 
aus (31) erhalten wir, wenn ie es 
af a ‘ 
[2 V5 ae am Zaz | di= ae ten 


Wir wollen aber die Disgregation des ganzen Kérpers 
betrachten und miissen demnach diejenige aller Moleciile 
nehmen, d. i. wir miissen beide Theile der vorigen Glei- 
chung mit der Zahl der Moleciile einer Gewichtseinheit 
n° multipliciren. Es war aber (21): 


gin AOQO ] ene thy 
— d+i8a? 9 Gi 
folglich n? = ae die vorige Gleichung wird also: 
1000 ap ee 3f : 1000 
ole Vee —— Gi aril 3) = an ates 


Vergleicht man die Bedeutung der in letzterer Glei- 
chung enthaltenen Gréfsen i und f mit den in Gleichung 
(30) enthaltenen Grdfsen, so ergiebt sich: 


dZ=ndi= edt do pape eee 
a 
und wir haben demnach: 


1000. 
a | df 
mE V =f y nese vr Feil 


und da: 
A A ¢ 1000: 
dZ= = J + pdv) == (—— df +pdv) 


so folgt: 
1000 
a 1000 

[2 j-2 f = 7 afta) 

1000 (d+ 13 rae 
da aber: 

eat NA LOO Fee, Se Cw 
SAEZ ire cd Ne cas (d@+a%? oN eae 1000 NA fk 


folglich nimmt vorige Gleichung folgende Form an: 


ety 
ee 
df=; toate: » + (34) 
ifz aT 


Aus dieser Gleichung ist zu ersehen: 
1) Die Gréfsen df und dv haben verschiedene Zeichen, 
_wie vorauszusehen war. 


2) Bei gleichem dv wichst df, je nach der Grdfse von 
f28, panda (=p 0 d*). 
3) Bei gleichem do verkleinert sich df, je nachdem c 


wichst. 


Bezeichnen wir pes! mit y, so ist: 


(7 oa ?) df + Apdv = 0 
und als Integral dieser Gleichung ergiebt sich: 
yf—22+ A[pdv =o PSs 


Diese Gleichung gilt fiir feste und fliissige Substanzen; 
T=a+t=a-+5,1 C. — Die Integration kann nur 


606 


dann ausgefiihrt werden, wenn uns die Relation zwischen p 
und v bekannt ist. 

23. Wollen wir Gleichung (35) fiir Gase anwenden, 
so driickt alsdann f den Zusammenhang, durch den Aufseren 
Druck bedingt, aus. Hinsichtlich der Gase haben wir be- 
kanntlich die Relation (aut dem Mariotte’schen und Gay- 
Lussac’schen Gesetze) 


po = RT. 


wo f eine constante Grédfse ist. Wir haben also, die 
Integration vollziehend: 


Ds: 
v¥f— = + ART. lg v = const. 
oder wenn bei f=f', v=v' ist, so folgt, wenn wir 
1000 : Cate natiie ares ‘ 
RF =o peas bezeichnen: 


1000 Cc 1 Nae v 
Gass ee a, Cae to 


Bae (e+) U-/) 


v 


<i (ae) 
Vv 

Die Gleichung (36) beweist uns: dafs, wenn f in arith- 
metischer Progression wdchst, sich das Volumen des 
Gases ein wenig mehr vermindert, als in geometrischer 
Progression; ubrigens vermindert sich das Glied . je 
nach der Gréfse von f und f’. 

24. Bezeichnen Q' und Q zwei W armequantitaten, 


correspondirend zweien Volumen Gases 0’ und v, so haben 
wir, bei gleicher Temperatur, die bekannte Gleichung: 


0 = O=ARTL *. 


Vergleichen wir diese Gleichung mit Gleichung (36), 
die man in folgender Form darstellen kann: 


UE Gaim te te SRY ci a 
(C—O alg is) = ARTS 


607 


so erhalten wir: 


(4 + A) =8-@ . GD 


cof 


Diese Gleichung beweist: 

1) Wenn Q'> Q, so muls f’ < f, also: bet Vermeh- 
rung der Disgregation oder der Repulsivkraft eines Gases 
mufs eine gewisse Quantitét Wdrme latent werden, und um- 
gekehrt — bei Verminderung jener Kraft mufs diese Warme 
wieder fret werden. 

2) Das Latent- oder Freiwerden der Warme vergré[sert 
sich bei Verminderung von a (oder beim Vermindern der 
Dimensionen des Moleciils) und bet Vergréfserung der 
Gréfsen c und f (oder der urspriinglichen Grofse des dufse- 
ren Druckes auf das Moleciil). 


ae 


Hl. Weber den Webenstrom; von 
K. W. Knochenhauer. 


(Schlufs von Erg.-Bd. VI. S. 314.) 


D.. Verhaltnifszahlen sind in den ersten beiden Reihen 
ziemlich unabhingig von #, in den beiden andern scheint 
besonders zu stdren, dafs AK fiir D = 32 zu klein ist; 
nimmt man aus dem Versuche mit 4 Flaschen # = 161,1, 
so erhalt man statt 4,94 und 5,93 die Zahlen 5,63 und 
6,81, die mehr zu den andern stimmen. Fiihrt man die 
Rechnung jetzt so, dafs man die Linge z des Schliefsungs- 
bogens (1) unbekannt lafst, die andern aber nach ihren 
mittlern Werthen ansetzt, so folgt aus 2): 72) = :160,2, 
z — 47,8 oder 10,0 in # abgezogen » = 40,3, und aus 

92:92) = 5:310,3, x= 56,4 oder 45,5 und nach der 
Aenderung unter ? = 32, 5 = 54,1 he 43,6. Die Be- 


608 
rechnung scheint dafiir zu sprechen, dafs man in den 
Werthen von K den constanten Werth 10,0 d. h. den Re- 
ductionscoefficienten bei fehlendem Eisendrahtbiindel fort- 
'galassen habe, um den Ueberschufs proportional zur Qua- 
dratwurzel aus der Linge des Schliefsungsbogens ansetzen 
zu diirfen. 

Zweitens wurden die Widerstinde bestimmt, welche 
das Kisendrahtbtindel in den Spiralen veranlafst, wenn die 
eine im Hauptdraht, die andere zum Nebenstrom geschlossen 
ist. Um hierbei keinen fremdartigen Widerstand hinein- 
zuziehen, wurde Thermometer V im Biigel durch 0",65 
Kupferdraht ersetzt, und somit die Langen unverindert er- 
halten. Das Verfahren war folgendes: Zuerst wurde die 
eine Spirale in den Schliefsungsbogen eingeschaltet, die 
andere durch einen Biigel geschlossen, und an Therm. V, 
das Therm. JJ im Hauptdraht ersetzte, 9 beobachtet; dann 
wurden die Spiralen aus dem Schliefsungsbogen entfernt, 
dafiir ein stark hemmender Draht von bekanntem, auf die 
Neusilber-Einheit bezogenem, etwas kleinerem Widerstand 
w' eingesetzt und * beobachtet, endlich ein zweiter Draht 
von etwas gréfserem Widerstand w” eingesetzt und wieder 
# beobachtet. Bezeichnet «w den Widerstand in den Spi- 
ralen, W den Widerstand des unverdnderten Stamms und 
C eine von der Batterie und der Starke ihrer Ladung zu- 
nachst abhangige Constante, so hat man die 3 Gleichungen: 


C Cc 
Ya eee ey Hank eee OU eee 
‘ W+wo ' rae W+w" 


und leitet aus ihnen: 

&" (9 — 9) 
9 — ) 
ab, womit man w berechnet. Neusilberdraht, Durchm. 
= 0,177, wovon ein Zoll die Widerstands-Hinheit bildet, 
in den Stamm einzusetzen, wiirde bei den zum Theil sehr 
grofsen Lingen zu unbequem gewesen seyn, daher be- 
nutzte ich einen neu hergerichteten Rheostaten aus Platin- 
draht von 0"",175 Durchmesser, von dem 0,507 Meter 


w= w+ (w" — w') 


609 


Lange einen Widerstand = 50 gaben; es waren Draht- 
stticke erst von w = 50, dann von w =je 100 durch 
Quecksilbernipfe abgeschieden, so dafs sich Widerstinde 
von 50, 100, 150 ... bis 950 bequem in den Schliefsungs- 
bogen einschalten liefsen. 

Ich theile zunichst zwei Reihen mit, in denen Spirale 
I auf II und Spirale II auf I inducirte in Schlb. (1) = 4",12) 
und worin alle 7 Biigel der Reihe nach angewandt wurden; 
zwischen ihnen stehen die Beobachtungen, wenn Platin- 
draht eingeschaltet war; unter w steht der berechnete Wider- 
stand der unter den Einflufs des Hisendrahtbiindels ge- 
stellten Spiralen. | 


2 Fl. & = 32. Schib. (1). 
I. — Il. Al, 
Big. w Wid. 9 beob. @& ber. |Biig. & w 
1 24,00 33,7 On 3081 -81,447-1- “17,10. 62 
2 20,10 51,7} 50 20,40 20,64) 2 15,00 92,2 
3 15,70 85,1 |100 14,30 1425/3 12,83 124,7 
4 13,20 112,9 | 150 10,80 10,88} 4 10,97 146,8 
5 10,47 156,9 | 200 880 8 80/5 9,387 183,6 
6 7,53 245,7| 250 7,43 7,391 6 7,40 251,0 
7 497 402,7|300 6,23 6,36/7 5,10 389,8 
350 5,53 5,59 
400 5,00 4,98 
450 4,50 4,50 


Man ersieht aus diesen Reihen, dafs der Widerstand 
der Spiralen immer gréfser wird, je linger der Biigel ist, 
und dafs er bei I—II Big. 1 wenig mehr betrigt als bei 
entferntem Kisendrahtbiindel, wo er nach einer spiatern 
Beobachtung = 22,3 ist. 

Wie genau Therm. V (alle Thermometer thun dies 


: : C + 
_nicht ebenso) die Formel + = a ere ausdriickt, kann 


man am besten an den mitten inne gestellten Beobach- 


1) Vorher 3™,8; um gleich viel indern sich auch Schlb. (2) und (2), 


610 


tungen sehen, wo w von 0 bis 450 aufsteigt. Denn ent- 
lehnt man aus allen 10 Beobachtungen C = 2300 und 
‘W = 61,44, so erhalt man die nach der Formel berech- 
neten Werthe von +, die den beobachteten so genau als 
moéglich entsprechen. Dies bestitigt meine friihere Be- 
hauptung, dafs sich aus Thermometerbeobachtungen ebenso 
exacte Resultate ziehen lassen, wie man sie sonst erreicht, 
nur darf man nicht vergessen, dafs die Entladung einer 
Batterie wegen des Funkens leicht etwas schwankt, und 
man darf daher die Miithe nicht scheuen, mehrfach zu be- 
obachten und Mittelwerthe zu benutzen. » — 

In den folgenden Reihen blieb der Biigel unverdndert, 
dagegen wurde # und die Lange des Schliefsungsbogens 
gewechselt; nach jedem solchen Wechsel wurde die Bat- 
terie erst dreimal entladen, ohne zu beobachten, wozu der 
Grund sich spater ergeben wird. 


2 Fl. Hptdr. 1. Nbdr. I. Biigel 7. 


oe = 82 ~ 40 48 Mittel. 

Schlb.(1)= 4",1 +-II(1) w = 389,8 393,3 387,6 384,8 388,9 
(2)=115,1+ , 178,8 174,8 177,1 175,1 
(3)=255,3 + ,, 118,22 2h16,8 1465 11752 

“Von den beobachteten Widerstinden mufs, wie ich 
vermuthe, der galvanische Widerstand = 2,4 abgezogen 


werden; er ist indefs so gering, dafs die Correction tibergan- 
gen wurde. — Der Widerstand ist unabhingig von # und 
nimmt entschieden nach der Quadratwurzel aus der Lange 
des Schhefsungsbogens ab; er ist also umgekehrt propor- 
tional zur Oscillationsdauer. Setzt man nach dem Frii- 
heren die aquivalente Linge von II (1) Schlb. (2) = 37",0 
und Schlb. (3) = 44",0, so erhilt man die Lange von 
Schlb. (1) oder 2 aus.(1) und (2) = 81, aus (1) und (3) 
= 27, was vollkommen gentigt, da nach dem Spatern 
* wohl noch eine Correction anzubringen ist. 

Die Abhingigkeit des Widerstands von der Oscillations- 
dauer wird dadurch bestitigt, dals bei Aenderung der 
Batterie die beobachteten Werthe sich auch zur Quadrat- 


611 


wurzel aus der Capacitit derselben umgekehrt proportional 
verhalten. Die angewandten Flaschen waren die mit F 
bezeichneten, und die Capacitéten von 4: 2:1 Flaschen 
wurden nach besonders angestellten Beobachtungen wie 
4:1,916:1,035 bestimmt; daher hat man die mit 1 Flasche 
beobachteten Widerstande mit 0,735 und die mit 4 Flaschen 
beobachteten mit 1,445 zu multipliciren, um sie auf 2 Fl. 
zu reduciren. Ich erhielt 1 Fl. D = 48, Schlb. (1) 
w == 555,9, red. = 408,5, Schlb. (2) w = 250,0, 
red. — 183,7; 4 Fl. D = (32, Schlb. (3) wo =< 78,4, 
red. = 113,3. Dafs 1 Fl. etwas gréfsere, 4 Fl. etwas 
kleinere Werthe geben, hat sicher seinen Grund in dem 
ungleichen, erst mehr, dann weniger starken Magnetismus, 
welchen das Eisendrahtbiindel annimmt, wodurch auch die 
vorher erwahnte Correction bedingt wird. 


2 Fl. UHptdr. I. Nbdr. Il. Biigel 7. 


Schib. D = 32 40 48 Mittel. 
(1) w= 402,7 402,6 400,0 400,0 401,3 
(2) 220,8 21,4 217,38 219,8 
(3) 150,0  150,9 153,0 151,38 


1 Fl. D = 48, Schlb. (1) w = 563,7, red. 414,38, Schlb. 
(2) w = 307,1, red. 225,7; 4 Fl. D = 32, Schlb. (38) 0 = 
100,5, red. 145,2. 1 Fl. giebt wieder einen etwas grélsern, 
4 Fl. einen etwas kleinern Widerstand. Setzt man die Aqui- 
valente Linge von I (II) in (2) = 53,8, in (3) = 66,7, 
so ist 2 = 51 und = 46, welche Werthe annihernd ge- 
ntigen. Der galvanische Widerstand von I ist = 3,3. 

Um das Gesetz bei anderen Biigeln zu controliren, 
machte ich noch folgende Versuche: 


2 Fl. UHptdr. If. Nbdr. I. Biigel 103™,4. 


Schlb, D = 40 48 Mittel. 
(1) w= 497,7 495,4 496,5 
(2) 303,7 302,4 303.1 
(3) 226,7 223,5 2251 


Setzt man die nach den Reihen berechnete Aquivalente 
Lange von II (1) in 2) = 50,5, in (3) = i 0, so ist % 
Poggendorff’s Annal. Erganzungsbd. VI. 


612. 


= 62 und = 65, hier augenscheinlich zu grofs. Sollte 
die noch vorbehaltene Correction den Werth von 2 nicht 
viel niedriger stellen, so wirde man annehmen miissen, 
dafs bei sehr langen Biigeln die fiir diese Falle giiltigen 
Schwingungen sich der andern Art nahern, welche beim 
Durchgang des Stroms durch eine Spirale stattfindet, wenn 
die andere offen bleibt. 


2 Fl. Uptdr. Il. Nbdr. I. Biigel 6. 


SchibyanD, == 32 40 Mittel. 
(1) w = 249.7 2461 244,4 
(2) 93:9 94.7, 04.8 
yas 62,4 61,5 62,0 


Die Berechnung giebt 1 = 19,4 und = 17,3. 


2 Fl. UHptdr. Il. Nbdr. I. Bigel = 0,65. 


Schlb. -D = 32 40 48 Mittel. 

(1) w= 61,8 61,2 62,7 61,9 

(2) 19,0) 10 deo Sta8 

(3) 14:8 042.8 18,9) 013.6 
1 FL (1) 87,9 88,9 86,4 87,7 red.— 64,4 
4 Fl. (1) 43,1 red. = 62,3 


Die Werthe von 2 sind 13 und 12. 


2 Fl. Hptdr. I. Nbdr. I. Biigel = 0,65, 


Schlb. D = 32 40 48 Mittel. 

(1) w= 30,5 29,7 30,0 30,1 

(2) 154215192 to 

(3) 19:3.) 9 Se dioaddie 
1 Fl. (1) 39,2 41,2 41,0 40,5red.— 29.8 
4 Fl. (1) 23,9 red. = 34,5 3 


In dieser Reihe lasst sich s nicht mehr berechnen, 
weil der Widerstand schon so gering wird, dafs er seinen 
Grainzwerth bei entferntem Eisendrahtbindel erreicht; dies 
scheint auch auf die Beobachtung mit. 4 Fl. eingewirkt 
zu haben. 


613 


Zu diesen Reihen gehdrt noch der Fall, wenn der 
Flaschenstrom durch beide Spiralen hinter einander in ent- 
gegengesetzter Richtung geht. 


2 Fl. Hptdr. I. II. entg. (beide Spiralen durch 0™,65 verbunden). 


peblb.. Di 1 32 40 48 Mittel. 

(1) w= 47,4 48,6 48,5 48,9 

(2) 22,5 244 — 23,4 

(3) 18,2 17,1..16,9_ 17,4 
1 Fl. (1) 65,1 68,1 69,3 67,5 red.—= 49,6 
4 Fl. (1) 35,2 red. = 51,0. 


Der Widerstand erreicht wiederum seinen Grenzwerth, 
weshalb z nicht berechnet werden kann. 

Um diese Grenzwerthe zu iibersehen, fiige ich einige 
Versuche bei, in denen das Eisendrahtbiindel aus den Spi- 
ralen entfernt war; es zeigte sich dabei, dafs der Wider- 
stand von Spirale I und von Spirale II innerhalb der Be- 
obachtungsfehler unverindert bleibt, mochte die andere 
Spirale offen oder durch einen beliebigen Biigel aus Kupfer- 
draht geschlossen seyn. 


Widerstand der Spiralen ohne Eisendrahtbiindel im 


Schlb. (Py: 
2K. D= 32 40 1Fl. D= 32 40 48 
Spir. I. w= 13,1 14,3 16,2 16,4 19,0 
Spir. I. 22,3 24,1 28,7 31,5 33,9 
I II entg. 24,0 25,8 32,3 38,5 43,6 
I Il gl. 39,7 41,0 54,2 60,7 75,2 


Es tritt hier ein mit D steigender Widerstand ein, worauf 
ich friiher, Pogg. Ann, Bd. 127 8. 443, noch nicht ge- 
achtet hatte. 

Ich schliefse hieran noch die Beobachtuigen tiber den 
Widerstand von (M -+ N) und den beiden hinter einander 


folgenden Rollen, welche zu Schlb. (3) gedient hatten. 
40* 


614 


Widerstand von Schlb. (3): 


Heh oD == see 48.9. Bl D =<24 32 40 48 
w = 129,2 141,7 159,2 w= 101,6 101,5 106,2 119,0 


AVBL 2 D =) 524 28 32 
$6 = 13,6 1270773 


Die Zahlen geben die Mittelwerthe aus zwei Reihen, 
nur die mit * versehenen sind nicht repetirt worden. Es 
war mir auffallend, dafs diese Reihen nicht dieselbe Ueber- 
einstimmung wie sonst zeigten, was wohl seinen Grund 
darin haben mochte, dafs der Funke meist einen dumpfen 
Ton gab, der auf besondere Stérungen schliefsen 1lafst. 
Sollten die Reihen tiber den Nebenstrom noch einmal an- 
gestellt werden, so diirfte es rathsam seyn, Rollen von dem 
Schliefsungsbogen auszuschliefsen und nur frei gewickelte 
Spiralen, wie (M+ N), anzuwenden. Die Abhangigkeit 
des Widerstands von D wiirde sich dann auch noch sicherer 
feststellen lassen. 

Endlich habe ich drittens die Widerstinde bestimmt, 
die der Strom unter Einflufs des Eisendrahtbindels beim 
Durchgang durch eine Spirale oder durch beide hinter 
einander in gleicher Richtung erleidet. Hierbei wurde ich 
auf Kinwirkungen aufmerksam, die in ziemlich bedeutendem 
Mafse die Resultate andern, je nachdem der Strom nach 
mehrmaligen, schon vorangegangenen Entladungen in der- 
selben oder in der entgegengesetzten Richtung durch die 
Spirale verlauft. Um tibereinstimmende Zahlen zu erhalten, 
wurde daher nach jeder Aenderung der Batterie oder ihrer 
Ladung erst die zweite Spirale mit 0,65 Kupferdraht ge- 
schlossen, und die Batterie zur Zerstérung des im Hisen- 
drahtbiindel bleibenden Magnetismus 3mal entladen, dann 
der Biigel entfernt und wieder wenigstens 3mal entladen, 
ehe die Beobachtungen begonnen wurden, die den Wider- 
stand bei einem solchen magnetischen Zustand des Hisen- 
drahtbiindels angeben sollten, wie er sich in jedem Fall 
durch die Entladungen gestaltet. Derselbe Zustand war 


615 


auch in den Versuchen itiber die Nebenstréme und tiber 
die bereits angegebenen Widerstinde jedesmal hergestellt 
worden. 

Die beiden zunichst folgenden Reihen sollen zuvérderst 
die Einwirkungen zeigen, die bei einem andern magne- 
tischen Zustand des Hisendrahtbiindels auftreten. Es wurde, 
als Spirale IT bei offener Spirale I in dem Schlb. (1) war 
und die Batterie aus 2 Fl. bestand, erst dreimal entladen, 
dann der Strom in entgegengesetzter Richtung einmal durch 
die Spirale geleitet, dann einmal wieder in der urspriing- 
lichen Richtung und dabei & gl. beobachtet, dann wieder 
einmal in entgegengesetzter Richtung und &@ entg. notirt; so 
wurde abgewechselt, bis von jeder Richtung vier Werthe 
vorlagen, aus denen die folgenden Mittelwerthe entnommen 
wurden. 


D= 32 40 48 

t+ = entg. 3,22 gl. 2,95 entg. 5,42 gl. 5,10 entg. 8,24 gl. 7,82 

w= 655 730 598 635 © 549 587 
692 oats Ce 568 


Die ersten dreimaligen Entladungen blieben nicht ohne 
Nachwirkung, weshalb der Widerstand bei gleicher Rich- 
tung etwas grdéfser ausfiel, als bei entgegengesetzter. In 
den Mittelwerthen aus beiden erkennt man eine entschie- 
dene Abnahme bei wachsendem D, also einen Widerstand, 
der andern Gesetzen folgt, als der vorher untersuchte; man 
reducirt die Zahlen unter D = 40 und = 48 auf die unter 


D = 32, wenn man sie mit der Quadratwurzel aus s und 
&, also mit 71,25 = 1,118 und /1,50 = 11,225 multipli- 
cirt. Man erhilt: 


ey 40 48 Mittel. 
w = 692 616 red. 689 568 red. 696 692 


In der folgenden Reihe wurde dieselbe Batterie erst 
dreimal, dann ohne Unterbrechung bei verandertem D 
weiter entladen und # beobachtet. 


616 


155-32 40 48 40 32 
ss! 70 5 HBO 60 ABO? 2D 
800 725 683 764 864 


Soo 


Die fortwihrende Entladung der Batterie, wihrend D 
von 32 auf 48 stieg und wieder auf 32 zuriickging, stei- 
gerte nach Pogg. Ann. Bd. 126, 8. 249 und 250 den 
bleibenden Magnetismus im Eisendrahtbtindel und machte 
den Widerstand gréfser. Bleibender Magnetismus nach 
der Richtung, wie ihn der Strom erregt, vermehrt den 
Widerstand, entgegengesetzter vermindert ihn. 

Es ware wohl wiinschenswerth, die Widerstinde so zu 
bestimmen, dafs das Eisendrahtbiindel ganz frei von blei- 
bendem Magnetismus wire; man miisste ihn also vor jeder 
Beobachtung dadurch zerstéren, dafs man bei Sp. I im 
Hauptdraht Sp. II durch 0",65 schlésse, bei Sp. II den 
Strom auch durch Sp. I in entgegengesetzter Richtung 
fiihrte, und die Batterie etwa dreimal entliide. Ich wiirde 
diesen umstaindlichen Weg eingeschlagen haben, wenn nicht 
die Beobachtungen in zu ungleichen Intervallen auf ein- 
ander gefolet und dadurch die Werthe # ungenau ge- 
worden waren, denn ein gréfseres Intervall macht # leicht 
gréfser, wahrscheinlich weil die Kugeln am Funkenmesser 
sich mehr abkiihlen und die Elektricitat etwas schwieriger 
iiberspringen lassen. Hs ist ja bekannt, dafs, wenn eine 
Batterie sich tiber zwei Funkenmesser mit Kugeln in glei- 
cher Entfernung entladen kann, die Funken hinter ein- 
ander nur tiber einen gehen, bisweilen abwechseln, dann 
aber lingere Zeit wieder tiber den anderen schlagen. Ich 
bestimmte daher, wie schon vorher angegeben ist, den 
Widerstand in einem solchen magnetischen Zustand des 
Hisens, wie er durch die Entladungen selbst hergestellt 
wird; nach jeder Aenderung im Schliefsungsbogen oder 
in der Ladung der Batterie zerstérte ich erst den vorhan- 
denen Magnetismus und stellte den neuen Zustand durch 
etwa drei Entladungen her. Die so ausgefiihrten Beobach- 
tungen an Therm. V waren: 


ied Or 


Hptdr. 3,8 + I. Schlb. (1). 


2. D= 32 40 48 Mittel. 
w= 811 734 red. 821 672 red. 822 818 
4 Fi. 517,5 459,5 , 514,9 4089 , 500,8 511 


Mit Schlb. (3) gaben 4 Fl. D = 40, w = 377,8 red. 
422.4, einen 1,22 mal kleineren Werth, dagegen mit Schlb. 
(1) und einem Zusatz an Platindraht von einem Wider- 
stand 100 w = 465,3 und von einem Widerstand 200 
w = 468,2, denselben Werth wie vorher, da nach Pogg. 
Annal. Bd. 126, S. 250 Widerstand im Schliefsungsbogen 
den bleibenden Magnetismus etwas vergréfsert. Reducirt 
man w = 511 durch Multiplication mit der Quadratwurzel 
aus der Capacitét oder mit 1,445 auf 2 FI., so erhalt man 
w == 738, einen zu kleinen Werth, der wohl kaum aus 
dem schwichern bleibenden Magnetismus erklart werden 
darf. — Von dem beobachteten Widerstande mufs nach 
Pogg. Ann. Bd. 127, S. 450 der galvanische Widerstand 
der Spirale abgezogen werden, doch ist die Correction bei 
den grofsen Zahlen zu geringfiigig. 

Die soeben mitgetheilten Resultate haben in doppelter 
Beziehung eine grofse Bedeutung. Sie lehren erstens, dafs 
der hier untersuchte Widerstand von dem vorher be- 
stimmten, wo die zweite Spirale geschlossen ist, oder der 
Strom durch beide Spiralen hinter einander in entgegen- 
gesetzter Richtung geht, in seinen Gesetzen durchaus ver- 
schieden ist. Wéahrend der letztere zur Oscillationsdauer 
der Batterie, also zur Quadratwurzel aus der Capacitat der 
Batterie und aus der Linge ihres Schliefsungsbogens um- 
gekehrt proportional und unabhingig von der Starke der 
Ladung oder von D ist, nimmt der jetzt untersuchte 
Widerstand mit der Quadratwurzel aus D ab, ist nicht 
genau der Quadratwurzel aus der Capacitét umgekehrt 

proportional, und wird durch die Lange des Schliefsungs- 
bogens nur wenig gemindert. Die Resultate beweisen zwei- 
tens fiir die Theorie, dafs man die Gesetze des galvanischen 
Stroms, namentlich die Magneto-Induction nicht in An- 


618 


° f 
wendung bringen kann. Mit der durch das Eisendraht- 
biindel gesteigerten Induction wiirde man den Widerstand 
in Verbindung bringen miissen, und hatte dann gegen die 
Beobachtung stirkern Widerstand zu erwarten, wenn das 
Eisen vorher in entgegengesetzter Richtung magnetisirt ist. 
Wegen der Wichtigkeit der Resultate stellte ich noch 
einige Repetitionen an. 4 Fl. D = 40 Schlb. (1) gaben 
bei je nach einer Beobachtung gewechselter Stromrichtung 
in Sp. II entg. 405,5 gl. 414,0 im Mittel w = 409,7 und 
2 Fl. D = 48 nach der gewéhnlichen Beobachtungsweise 
in Schlb. (1) w = 675,0, in (2) w = 609,5 (1,11 mal 
kleiner), in (3) w = 553,5 (1,22 mal kleiner). Die obigen 
Resultate. werden vollkommen bestatigt. 
Hptdr. 3™,8 + I. 
2H. D= 32 40 48 Mittel. 
w = 890 786 red. 879 736 red. 901 890 
4 Fl. w = 562 500° 559 455 4° S58" 560 


Auch hier ist 560 x 1,445 = 809 gegen 890 zu klein. 
Hptdr. 3",8 + III gl. 


Ae) t= oe 40 48 Mittel. 
w = 1068 982 red. 1098 885 red. 1084 1083 
2¥FlD= 48 w = 1641 


Zur ersten Reihe erhalt man aus den mit Sp. IJ und 
mit Sp. I beobachteten Werthen 511 + 600 = 1071, 
zur zweiten 672 + 736 = 1408. Eine Steigerung des 
Widerstands wegen des vermehrten bleibenden Magnetis- 
mus war zu erwarten, doch ist die Differenz in der zweiten 
Reihe sehr bedeutend; vielleicht liegt der Grund darin, — 
dafs die zur Bestimmung angewandten Platindrahte nur 
einen Widerstand = 600 700 800 900 hatten, woraus 
freilich tibereinstimmend w = 1640 1632 1650 folgte, 
doch kénnte auch das Thermometer den beobachteten 
Werth # == 2,85 etwas zu klein angegeben haben. 

Der Einflufs des bleibenden Magnetismus oder tiber- 
haupt des magnetischen Zustandes des Eisendrahtbiindels 
auf den Widerstand regt die Frage an, ob auch in den 


619 


fritheren Beobachtungen bei geschlossener zweiter Spirale 
ein dhnlicher Einflufs stattfindet. Ware dies der Fall, so 
miifste in den Zahlen, aus denen die Gesetze abgeleitet 
wurden, noch vorher eine Correction angebracht werden, 
auf die ich oben verwiesen habe. Schwierig wird es nur 
seyn, endgiiltig festzustellen, welchen magnetischen Zustand 
man als den normalen anzusehen habe. 

Bei den Nebenstrémen, deren Gesetze sich noch nicht 
klar genug aus den Beobachtungen ableiten liefsen, wird 
eine erneuerte Untersuchung diesen Umstand beachtend 
naher zu bestimmen haben, wie weit dadurch die Werthe - 
yon K afficirt werden. Auch diirfte noch ein anderer 
Punkt zu erértern seyn, ob nicht durch den Widerstand, 
den der Strom durch das Eisendrahtbiindel erleidet, die 
inducirende Kraft der Spiralen tiberhaupt geschwacht wird, 
so dafs man grélsere Werthe von K erhalten wiirde, wenn 
dieser Widerstand gar nicht hervortrite. Ich stiefs auf 
dieses Bedenken, als ich in den Reihen Schlb. (1) und (2), 
wo Sp. I auf II inducirt, aus den drei ersten Beobach- 
tungen und aus den vier letzten, dann aus den vier ersten 
und den drei letzten K und die aquivalente Lange von II 
berechnete, also die Beobachtungen bei geringerem und 
bei gréfserem Widerstand von einander trennte. Die 
Rechnung gab aus -den ersten Beobachtungen merklich 
gréfsere Werthe von K und IJ als aus den andern. 


Aus d. 3 ersten, d. 4 letzten,! d. 4 ersten, d. 3 letzten. 


Schlb. (1): 
D II K II K II K II K 
32 78,8 84,0 64,0 70,8) 78,1 83,3 64,6 70,9 
40 76,8 80,0 56,3 62,6| 78,5 82,8 56,3 62,6 
48 69,3 73,1 50,4 55,0| 67,0 70,7. 50,6 56,0 


SchIb. (2): 


"32 140,1 149,0 1071 117,1/145,6 154,8 1065 116,7 
40 144,5 151,8 92,9 104,3|/150,6 158,2 88,7 99,8 
48 143,1 149,3 89,3 97,4|136,2 1422 85,1 94,5 


620 


Fir ein grdfseres K bei kleinerem Widerstand in den 
Spiralen spricht noch die Sitzungsber. d. W. Acad. Bd. 48 
beobachtete aequivalente Lange von I (II Biigel 16",5) = 
25" etwa, denn die fort aus allen 7 Beobachtungen be- 
rechneten Zahlen geben nur 21 bis 22"; ebenso fiir ein 
kleineres K bei grofsem Widerstand die Pogg. Ann. Bd. 
133 S. 657 beobachtete aequivalente Lange von II, I offen, 
etwa = 91”. 

Ich gehe zum Schlufs zu der eigentlichen Aufgabe dieser 
Abhandlung tiber, zu dem Nachweise, dafs der Neben- 
strom dem Hauptstrom gleichartig ist und in entgegenge- 
setzter Richtung durch den parallelen Draht fliefst. Man 
hat nur die drei Reihen 8.612 mit einander zu vergleichen, 
um sich von der Richtigkeit dieser Behauptung sogleich 
zu tiberzeugen. In Sp. I JI entg. geht der Hauptstrom 
erst durch Sp. I, dann in entgegengesetzter Richtung durch 
Sp. II, und findet einen im Ganzen geringen, schon an 
den Gradnzwerth streifenden Widerstand; dieser Wider- 
stand ist dadurch scharf ausgeprigt, dafs er von D unab- 
hangig ist und mit langerem Schliefsungsbogen schnell ab- _ 
nimmt. Geht der Hauptstrom durch Sp. I und ist Sp. 
II durch den Biigel 0",65 geschlossen, so erreicht der 
Nebenstrom eine Starke nm gréfser als 1, d. h. gréfser als 
der Hauptstrom; der Widerstand ist noch geringer als vor- 
her, aber ebenso bestimmt dadurch charakterisirt, dafs er 
von D unabhingig mit langerem Schliefungsbogen bedeu- 
tend abnimmt. Geht endlich der Hauptsttrom durch Sp. 
II, wahrend Sp. I durch 0",65 geschlossen ist, so hat der 
Nebenstrom im Schlb. (1) eine Starke etwa = 0,83 bis 0,81; 
der Widerstand wird etwas griéfser, hat aber dieselbe vor- 
her genannte Kigenthiimlichkeit. Diese Widerstande kénnen 
in der bezeichneten Weise nicht anders hervortreten, als 
wenn man dem Nebenstrom die Gleichartigkeit mit dem 
Hauptstrom und die entgegengesetzte Richtung beilegt; 
jede andere Annahme wiirde auf einen Widerstand fihren, 
der mehr oder weniger auf jenen zuriickkommt, der beim 


621 
Durchgang des Stroms durch eine Spirale (die andere 
offen) beobachtet wurde und anderen Gesetzen folgt. 


Meiningen, im December 1873. 


IV. Geometrische Lésung einiger elektrischen 
Probleme; 
von Prof. E. Pickering. 


D.. Methode besteht darin, durch horizontale Abscissen die 
elektrischen Widerstande und durch Ordinaten die Potentiale 
der verschiedenen Theile einer elektrischen Kette vorzu- 
stellen. So in Fig. 1, wenn man die Linien links von 4A’ 
vernachlassigt, bezeichnet AC den Gesammtwiderstand der 
Kette, und AA’ das Potential der Batterie. Wenn dann 
der eine Pol mit A verbunden wird und der andere mit 
dem Grund bei C, wird das Potential irgend eines Punktes 
B gefunden, indem man die gerade Linie A’ C zieht und 
das Perpendikel BB’ errichtet. 
Wheatstone’s Briicke. — Vier Widerstiinde M, N, O, 
P sind, End an End, mit einander verbunden, und zwei 
gegenitiberstehende Verbindungen sind verkniipft mit der 
Batterie, die beiden anderen mit einem Galvanometer. Die 
Nadel des letzteren wird nicht abgelenkt, wenn M: N = 
Fig. 1. P: 0. Um diefs zu beweisen, sey 
in Fig 1 AB=M, BC=N, 
ED = Ound DA = P. Die 
Batterie sey in A verkniipft; man 
errichte das Perpendikel A A’ 
gleich ihrem Potential und ziehe 
.die Linien AC und AE. Ziehe auch die Linien BB und 
DD’. Sie werden die Potentiale an den Enden des Gal- 
vanometers reprisentiren, und werden gleich seyn, wenn 


kein Strom durchgeht. Allein AA’: BB =M-+N:N und 


DA B 


*y 


622 


AA': DD = P+ 0:0, und wenn BB’ = DD', M+ 
N:N=P-+ O:0, folglich M:N = P: O. 

Poggendorff’s Methode, Potentiale zu messen. — Sey E’ 
das Potential der zu untersuchenden Batterie, und E das 
derjenigen, welche zum Vergleich dient und als Normal-: 
maafs angesehen wird. Das Galvanometer wird mit der 
letzteren Batterie verbunden, und, zur Schwachung des 
Stroms, ein Widerstand eingeschaltet. Nun verbindet man 
die beiden Enden der anderen Batterie mit dem Galvano- 
meter, so dafs ein Strom in umgekehrter Richtung hindurch 


Fig. 2. geht und veriandert den eingeschalteten 

> ne Widerstand bis die Nadel auf Null zu- 
a riickkommt. Man nenne G@ den Wider- 
stand des Galvanometers und A den der 

7 < Normalbatterie. Dann wird Gleichge- 


wicht da seyn, wenn E:E’'=G-+R:G. Um diefs zu 
beweisen sey A A’— E, AB=R und BC=G. Sey DD’ 
auch = EF’. Zum Gleichgewicht mufs DD’ und entgegen- 
gesetzt BB’ seyn. Allein AA’: BB’ = AC: BC oder E: EF’ 
=—=G+R:G. ) 


(Aus d. Journ. of the Franklin Institute vom Hrn, Verf. iibersandt.) 


reve 


V. Untersuchungen tiber die Wolumconstitution 
der festen Kérper 
von H. Schréder. 


Allgemeine Resultate. 


237. Di Untersuchungsmethode, welche ich im Vor- 
ausgehenden (namentlich 208 bis 213) begriindet habe, hat 
mich in ihrer Anwendung auf alle gut bestimmten Kérper- 
gruppen und insbesondere auf die wichtigsten Mineralien 
(Jahrb. d. Mineral. 1873 und 1874) nunmehr zu dem sehr 
bemerkenswerthen allgemeinen Resultate gefiihrt, dals die 
Volume der Componenten und resp. der Elemente einer Ver- 
bindung stets in einfachen Verhdltnissen stehen. 


623 


Die Volume der Kérper, in vergleichbaren Zustinden 
gemessen, lassen sich alle auf ein gemeinsames Maass su- 
riickfiihren, von welchem sie sich als vielfache Werthe mit 
ganzen Zahlen erweisen. 

238. Es war natiirlich angezeigt, eine Hypothese zu 
entwerfen, welche diese merkwiirdige Thatsache als die 
Folge einer allgemeineren natiirlichen Ursache zu erkennen 
erlaubt. Lafst sie sich durchfiihren, und in Folge dessen 
als Theorie aufstellen, und ich denke, dafs mir diefs ge- 
lingen soll, so wird dieselbe fiir unsere Auffassung der 
chemischen Verbindungen von grofser Tragweite seyn. 

Ich will den Fundamentalsatz derselben hier vorliufig 
aussprechen, eine nihere Begriindung vorbehaltend. Er 
lautet: Die Kérper verbinden sich nur nach vielfachen 
Werthen mit ganzen Zahlen von gleichen Volumen. 

Er steht in unmittelbarem Zusammenhange mit dem 
Summationsgesets und dem Condensationsgesetz (204). 

Nur nach und nach und mit Zuhilfenahme einer grofsen 
Fiille yon Thatsachen wird sich diese Theorie, oder wenn 
man es lieber so nennen will, diese Hypothese, begriinden 
lassen. Ich wiederhole, was ich schon (204) gesagt habe: 
Es handelt sich bei diesen Untersuchungen stets darum, 
solche Festsetsungen zu treffen, welche den erfahrungs- 
mifsig zwischen den Volumen zu Tage tretenden Bezic- 
hungen und Gesetzma{sigkeiten den einfachsten, und aut 
alle analogen Falle anwendbaren Ausdruck verleihen. Der 
Natur der Sache nach miissen einzelne Annahmen von 
yorn herein innerhalb gewisser Grenzen noch als willkiihr- 
lich erscheinen. Sie verlieren diesen Charakter der Will- 
kiihr und nehmen ‘den der Nothwendighkeit an, wenn sie der 
Forderung der Durchfiihrbarkeit im Einklang mit der Er- 
fahrung Geniige leisten. 

Eben aus dieser Ursache kann ich an dieser Stelle auf 
die Begriindung meiner Theorie noch nicht naiher eingehen, 
weil ich vorerst die lange Reihe von Thatsachen feststellen 
mufs, aus welchen die Durchfiihrbarkeit derselben ersicht- 


lich werden kann. 


624 


939. Nar eine vorlaufige Bemerkung glaube ich mir 
schon hier nicht versagen zu dtirfen: 

Ist eine Verbindungsgruppe hinreichend untersucht, so 
dafs die Volume ihrer Componenten und respective ihrer 
Elemente mit Sicherheit ermittelt sind, so fihrt die er- 
wahnte Theorie zur Bestimmung des Moleciils der Kérper, 
d. h. der Anzahl von Atomen, welche in einem Moleciil 
enthalten sind. 

So ergiebt sich mir z. B. Si, O, als Moleciil des Quar- 
zes und der Kieselsiure, wie sie im Augit, in der Horn- 
blende, im Chrysolith, im Granat, im Feldspath, im Di- 
sthen und einigen anderen Verbindungen enthalten ist. Es 
ergiebt sich das Moleciil des Periklases als Mg,O,; das 
Moleciil des Magneteisens als Fe, O,; des Thonerdespi- 
nells als Mg,O,, Al, O,... Es ergiebt sich, dafs vier 
Atome SO, zu einem Moleciil fester Schwefelsiure in den 
Sulfaten verbunden sind usw. 

Nur nach und nach kann ich mich jedoch dem Ziele 
nahern, diefs und Analoges unzweifelhaft festzustellen. Zu- 
nachst- mufs es namentlich meine Aufgabe seyn, durch eine 
reichliche Fille von Thatsachen den Satz aufser Zweifel 
zu stellen, dafs die Volume der Componenten jeder Verbin- 
dung in einfachen Verhdltnissen stehen. 

Es wird sich dabei an jeder Stelle Gelegenheit vido 
auf andere damit in Zusammenhang stehende Beziehungen, 
so wie auf manche noch der Zukunft zur Lésung vorbe- 
haltene Schwierigkeiten hinzuweisen. 


Ableitung der Componentenvolume. 
I. Periklas und Nickelmonoxyd. 

240. In dem Jubelbande dieser Annalen p. 454 habe 
ich schon darauf aufmerksam gemacht, dafs zweierlei Auf- 
fassungen fiir die Volumconstitution des Periklases = MgO 
und des Nickelmonoxyds = NiO vom Volum 10,9 bis 11,2 
(229) nahe liegen. Weil Metallvolum Nickel = } Metall- 
volum Magnesium, so ist nach Regel IV (208) das Nickel 
mit seinem metallischen, das Magnesium mit seinem halben 
metallischen Volum in diesen Oxyden zu erwarten. Diels 


625 

ist die erste Auffassung. Wendet man sie, wie ich es 
lange glaubte thun zu miissen, stricte an, so ergiebt sich, 
weil } Volum Magnesium = 6,9 ist (117), fiir O das Volum 
4,0 bis 4,3, und diese Auffassung erweist sich, obwohl 
ihre Anwendung auf andere Gruppen mir manche niitz- 
liche Winke gegeben hat, doch nicht als durchfiihrbar. 
Man kann auch, wie ich 1. c. gezeigt habe, fiir den Sauer- 
stoff das Volum annehmen, welches sich fiir denselben z. 
B. aus dem Bleioxyd und einer Reihe anderer Oxyde er- 
giebt, also O = 5,3 bis 5,6; dann hatten im Periklas und 
Nickelmonoxyd die Metalle Nickel und Magnesium und 
der Sauerstoff gleiche Volume. Aber auch diese zweite 
Auffassung ist, wie ich mich durch eine grofse Reihe von 
Untersuchungen iiberzeugt habe, ebensowenig durchfihr- 
bar, als die analoge dort fiir den Quarz angegebene. Da- 
gegen erweist sich die erste Auffassung als anwendbar auf 
eine sehr grofse Reihe der bestbestimmten Kérpergruppen, 
wenn sie auf Grund des Satzes, dafs die Volume der Com- 
ponenten in einfachen Verhialtnissen stehen, nur unbedeu- 
tend modificirt wird. 

Wird in RO = 11,2 fiir R das Volum 6,7 statt 6,9 
angenommen, und folglich fiir O das Volum 4,5, so stehen 
die Volume von R und O in diesen Oxyden in einfachen Ver- 
haltnissen, und zwar im Verhdltnifs der Zahlen 3:2; und 
diese Auffassung lafst nun in einer grofsen Reihe von That- 
sachen einen gesetzmaf{sigen Zusammenhang erkennen, fir 
welche ein solcher bisher nicht wahrgenommen wurde. 


Il. Magneteisen. 

241. In dem Jubelbande dieser Annalen habe ich nach- 
gewiesen, dafs das Magneteisen = Fe, O, vom Volum 44,8 
zu betrachten ist als enthaltend 2 Atome FeO vom Volum 
11,2 des Periklases, und FeO,, das Eisendioxyd, vom Vo- 
lum 22,4, d. i. nahe vom Volum des Quarzes. Nun ist 
sofort nach dem Vorausgehenden ersichtlich, dafs das Mag- 
neteisen analog dem Periklas im Eisenmonoxyd das Eisen 
mit dem Volum 6,7 enthalt; das Eisendioxyd aber enthilt 


626 
das Eisen mit dem doppelten Volum = 13,4. Der Sauer- 
stoff O hat im Magneteisen das Volum 4,5, wie im Periklas. 
Es ist daher in Fe, O, = 22,4 

Oy === 9,0 290455 
2 Fe = 13,4 also Fe = } Vol. Mag- 
nesiummetall 

und ebenso im Eisendioxyd = Fe O, = 22,4 

ist O; == 99,0 = 2x 455 

und Fe == 13,4 also = Vol. 
Magnesiummetall. 
Im reguléren Monoxyd, im Dioxyd und Sesquioxyd des 
Risens ist stets das Sauerstoffvolum 4,5 mit einem } mal 
so grofsen Metallvolum = 6,7 verbunden, wie im Periklas 


(Jubelband p. 458). 


Ill. Der Quarz. 

242. Im Jahrb. f. Mineralogie 1874 p. 4. habe ich 
nachgewiesen, dafs das Hisendioxyd = Fe Q, vielfach, z. 
B. im Granat, die nimliche Rolle spielt, wie die Kiesel- 
siure SiO,, nnd mit ihr nahe von gleichem Volum ist. 

In der That mufs auch der Quarzs = SiO, vom Vo- 
lum 22,6 (236) aufgefasst werden als enthaltend den Sauer- 
stoff nahe mit dem gleichen Volum, mit welchem er sich — 
in den genannten regulaéren Oxyden findet. Ist in 

SiO, = 22,6 
O; =. 9,052 <-4.0, 
so ist Si = 13,6. 

Das Volum des metallischen Siliciums ist 11,2 bis 11,3 

(236). Das Volum 13,6 des Siliciums im Quarz verhalt 


sich hiernach zu dem Volum des metallischen Siliciums 
wie 6:5. ; 


Diese Auffassung fiir die Volumconstitution der Kiesel- 
siure ist einerseits durch ihren Isosterismus mit Fe O, im 
Granat, andererseits dadurch nahe gelegt, dafs in einer 
Reihe von Silicaten z. B. dem Olivin, die Kieselsiure nahe 
vom Volum des Quarzes mit der Magnesia nahe vom 
Volum des Periklases isomorph zusammenkrystallisirt. 


627 


Aus den von mir im Jahrbuch der Mineralogie fiir 
1873 und 1874 bereits mitgetheilten Thatsachen geht her- 
vor, dafs die Kieselsiiure im Augit, in der Hornblende, im 

Chrysolith, im Granat, im Feldspath und im Disthen mit 
der namlichen Volumconstitution, wie im Quarz > ent- 
halten ist. 

Auf Grund dieser Auffassung erklart sich die Volum- 
constitution der reguliren Oxyde von der Formel R O und 
R,O;, der Spinellgruppe, des Quarzes und der ganzen 
Reihe der genannten Silicate mit dem ndmlichen Volum 
des Sauerstoffs O = 4,4 bis 4,5. 


Volumconstitution und Volummaals. 


243. Nach vorstehender Auffassung geht die Kiesel- 
sdure mit der nimlichen Volumconstitution, d. h. mit der 
nimlichen relativen Condensation ihrer Elemente, also mit 
dem ndmlichen Verhdltnifs ihrer Componentenvolume in sehr 
verschiedene Krystaliformen ein: in die rhombische des 
Enstatits und des Chrysoliths, in die monokline des Wolla- 
stonits, des Augits und der Hornblende, in die regulire 
des Granats, in die monokline und trikline des Feldspaths, 
und sie ist hexagonal als Quarz. 

Ihre Volume in diesen verschiedenen Krystallisations- 
zustinden sind nicht in voller Strenge gleich. Wabhrend 
sie als Quarz das Volum 22,6 hat, scheint ihr im Wolla- 
stonit das Volum 22,5, im Granat das Volum 22,3, im 
Chrysolith das Volum 22,0 zuzukommen; doch sind die Be- 
obachtungen noch nicht exact genug, um diese Unter- 
schiede scharf festzustellen. Ganz analog hat die Magnesia 
als Periclas fiir sich das Volum 11,0; im Chrysolith scheint 
sie mit dem gleichen Volum enthalten; im Spinell kommt 
ihr das Volum 11,2 bis 11,3 zu. 

244. Dafs die Kérper mit der nimlichen Volumcon- 
stitution, d. h. mit der nimlichen relativen Condensation 
ihrer Elemente in verschiedenen Formen krystallisiren 
kénnen, daftir spricht eine Reihe directer Thatsachen. 

Poggendorff’s Annal. Erginzungsbd. VI. Al 


» 


628 


Ich fihre beispielsweise an: 


x der regulire Eisenkies = FeS, hat das Volum . . .. . 28,9 
“( der rhombische Markasit = FeS, hat das Volum . . . . 24,7 
\ der regulére Silberglane = Ag,S hat das Volum .. . . 34,0 : 
= j der rhombische Acanthit = Ag,S hat das Volum. . .. . 34,4 
die reguldre Zinkblende = ZnS hat das Volum. . . . . 23,9 

ie der hexagonale Wiirtzit = ZnS hat das Volum. . . . . 24,4 
das quadratische Quecksilberjodid = Hg J, hat das Volum  . 72,5 

a] das rhombische Quecksilberjodid = HgJ, hat das Volum . . 73,9 


Die Volumconstitution ist offenbar fiir jedes der ge- 
nannten Paare in beiderlei Krystallformen die ndmliche; 
das Verhdltnifs der Volume der Componenten ist in beiden 
Krystallformen das gleiche; nur das Volummaa/s ist mit 
der Krystallform und der damit zusammenhangenden Co- 
hasion in engen Grenzen veranderlich. In den vorliegen- 
den Beispielen ist in der reguldren und quadratischen Form 
das Volummaa/fs ein kleineres, als in der rhombischen und 
hexagonalen, worauf schon Tschermak aufmerksam ge- 
macht hat. 

245. Fiir die relative Gréfse des Volummaafses werden 
sich nach und nach Gesetamd/sigkeiten herausstellen; so 
scheint dasselbe z. B. bei den unschmelzbarsten Oxyden 
in der Regel ein kleines zu seyn; doch sind meistens die 
Beobachtungen noch nicht genau genug, um diese Grdfse 
tiberall mit voller Sicherheit zu ermitteln. 

Eine Thatsache jedoch tritt véllig unzweifelhaft schon 
jetzt iiberall zu Tage: Fiir die Reihe der isomorphen Glie- 
der einer Gruppe ist das Volummaa/s stets ein constantes 
oder doch nur in den engsten Grenzen veranderliches. 
Das Volummaafs zeigt sich also mehr von der Krystallform 
und der mit ihr zusammen bestehenden Cohdsion, als von 
der besonderen Substans abhingig. Diese letzterwahnte 
Thatsache, welche sich ausnahmslos bestatigt, und den 
schon 1859 von mir in diesen Annalen nachgewiesenen 
Paralielosterismus isomorpher Paare zur Folge hat, diese 
letztere Thatsache ist es vorzugsweise, welche einerseits 
méglich macht, die Componentenvolume su erkennen, an- 


629 


dererseits aber durch ihre Allgemeinheit aufser Zweifel 
stellt, dafs die erwiahnte Auffassung der Volume einer 
naturgesetsmdfsigen Beziehung derselben den angemessenen 
Ausdruck verleiht. 

Isosterismus der Blei- und Strontium -Verbindungen. 

246. Ehe ich mich zur Aufsuchung der Componenten- 
volume der rhombischen Spathe wende, muls ich zunachst 
den Isosterismus einiger Blei- und Strontiumverbindungen 
naher besprechen. Um die Frage dieses Isosterismus, 
welcher aus den bisher vorliegenden Beobachtungen nicht 
mit geniigender Sicherheit hervorging zu entscheiden, habe 
ich einige sorgfaltige Beobachtungen ausgefiihrt. Ich fiige 
zugleich die alteren Beobachtungen bei. 

Strontianit = SrCO,; m = 147,6. rhombisch. 
S = 3,605 Mohs; v = 40,9. nat. 
S = 3,613 von der Mark; » = 40,8. nat. 
S = 3,625 Karsten; o = 40,7. gefallt. 
S = 3,620 Schréder, 0» = 40,8. , 
Weifsbleiers = PbCO,; m = 267. rhombisch. 
S = 6,465 Mohs, » = 41,3. nat. 
S = 6,60 Smith; v = 40,5 rein durchs. Krystall von 
der Wheatleygrube. 
S = 6,510 Schroder; v = 41,0 rein durchs. Krystall 
von Ems. 
S = 6,517 Schroder; v = 41,0 nahe reine Krystalle 
von Braubach. 
S = 6,428 Karsten; o=— 41,5. gefiallt. 

An reinen durchsichtigen Krystallen von der Wheatley- 
grube erhielt Smith, und an solchen von Ems und von 
Braubach erhielt ich ein Volum, welches mit demjenigen des 
Strontianits = 40,8 als gleich erachtet werden kann. 
Coelestin = SrSO,; m = 183,6. rhombisch. 

S = 3,86 Mohs; v = 47,6. nat. 
S = 3,953 Breithaupt; v = 46,4. nat. v. Tharand. 
S = 3,962 Kopp; v = 46,3. nat. v. Dornburg b.Jena. 
S = 3,927 Manrofs; v = 46,7. an ktnstlich darge- . 
stellten Krystallen. 
41* 


630 


S = 3,949 Schréder; » = 46,5. ein Krystall von 
Rocalmuto, Sicilien. 
S = 3,959 Beudant; » = 46,4. 
S = 3,96 Hunt; » = 46,3 von Kingston. 
Anglesit — PbS O,; m = 303. rhombisch. 
S = 6,298 Mohs; v= 48,1. 
S = 6,35 Smith; v = 47,7 an reinen durchsichtigen 
Krystallen. Phenixville. 
S = 6,386 Breithaupt, v = 47,4 monoklin, von 
Monteponi, Sardinien (Breithaupt’s Sardinian). 
S = 6,329 Schréder; v = 47,9 von Miisen. 
Fir gefdllten schwefelsauren Strontian erhielten: 
S = 3,588 Karsten; » = 51,2. 
S = 3,770 Filhol; v = 48,7. 
Fir gefdlltes schwefelsaures Bleioxyd: 
S = 3,707 Schréder; v = 49,5. 
S = 6,169 Karsten; v = 49,1. 
S = 6,300 Filhol; » = 48,1. 
S = 6,212 Schréder; v = 48,8. 

Aus welchem Grunde fiir den Coelestin haufig ein 
etwas kleineres Volum als fiir den Anglesit, fiir die ge- 
fallten Sulfate des Strontiums und Bleis etwas gréfsere 
Volume erhalten werden, als fir die krystallisirten, bleibt 
noch unaufgeklirt; aber die nahe Gleichheit dieser Volume 
kann nach den nunmehr vorliegenden Beobachtungen wohl 
nicht mehr bezweifelt werden. Das Mittel fiir die kry- 
stallisirten Verbindungen ist 47,0, das fiir die gefillten 
48,0. Das Mittel beider ist 47,5. 


Fir Fluorstrontium = Sr Fl,; m = 125,6 fand ich: 
S = 4,210 Schréder; v = 29,7 bis 29,8. 
Fiir Fluorbleti = Pb Fl,; m = 24,5 erhielt ich: 
S = 8,241 Schréder; o = 29,7 bis 29,8. 
Besonders die véllige Gleichheit der Volume der 
Fluoride, von welcher ich mich durch wiederholte W5i- 
gungen tiberzeugte, veranlafste mich, auch die Volume der 
Carbonate und Sulfate der Metalle noch einmal zu priifen. 


631 


Ableitung der Componentenvolume. 
Ty. Die rhombischen Carbonspathe. 

247. Die Volumconstitution der rhombischen Carbo- 
nate habe ich (diese Ann. Suppl.-Bd. 6, S. 79) abzuleiten ~ 
versucht nach Regel IV. (208) auf Grund der Annahme, 
dafs das Blei mit seinem Metallvolum 18,2, das Strontium 
mit seinem halben Metallvolum 17,2 darin enthalten seyen. 
Es ergab sich das Volum CO, = 22,8, das Volum des | 
Calciums im Arragonit = 11,1, das des Bariums im Wi- 
therit = 22,9 (227). Dafs hier einfache Verhiltnisse zu 
Grunde liegen diirften, daftir geben schon diese Zahlen einen 
deutlichen Wink. Die Einfachheit dieser Verhaltnisse tritt 
jedoch in aller Schiarfe hervor, wenn, wie ich oben (246) 
motivirt habe, anerkannt wird, dafs die Blei- und Stron- 
tiumyerbindungen isoster sind, und wenn fiir beide Me- 
talle das Volum des metallischen Bleis = 18,1 zu Grunde © 
gelegt wird. Als die mit den besten Beobachtungen in 
Uebereinstimmung stehenden Volume nehme ich an. Fiir 
den Arragonit 33,99 (34), fiir Strontianit und Weifsblei- 
erz 40,8 (246), fiir Witherit 45,2 (32), ftir Kaliumcarbonat 
59,0 (225). Ist nun im 

SrCO, = PbhCO, = 40,8 
Volk Sr =-Pb — 9 Fc 
so ist Vol. CO, = 22,7 — 


und hiermit ergiebt sich: 


aus dem Aragonit: aus dem Witherit: aus dem Caliumcarbonat: 
CaCO, = 33,99 BaCO,= 45,2 K,CO,=59,0 
CO, = 22,66 CO, = 22,6 CO, = 22,6 
Vol. Ca = 11,33. Vol. Ba = 22,6 Vol. 2K = 36,4 
Vol. K = 18,2 


Es ist offenbar Vol. Calcium = } Vol. Barium; Vol. 
Sr = Pb = K, und fiir die Complexion CO, stellt sich 
das gleiche Volum wie fir Barium heraus. Diese Volume 
verhalten sich wie 5:8:10. Es sind ganz die namlichen 
absoluten Volume, welche sich fiir die schon erwahnten 
Kérpergruppen, die Spinelle, und eine Reihe von Silicaten 


632 


ergeben haben; denn es war das Volum RO im Spinell 
und Granat = 11,3; das Volum FeO, = SiO, = 22,6 im 
Granat und im Quarz; das Volum CaO = 18,0 im Tre- 
- molith, im Kalk usw. 

Es ist hiermit angedeutet, dafs alle diese Volume auf 
ein gemeinschaftliches Maa({s zuriickzufiihren sind. 

Ehe ich darauf naher eingehe, mufs ich jedoch erst 
nachweisen, dafs sich auch fir die rhomboédrischen Carbo- 
nate, und einige andere Gruppen ganz entsprechende ein- 
fache Volumverhiltnisse der Componenten ergeben. 


VY. Die rhomboédrischen Carbonate. 


248. Es haben sich aus den unter den beigeschriebe- 
nen Nummern in Band 106 d. Annal. mitgetheilten Be- 
obachtungen die nachfolgenden Volume ergeben: 

Magnesitspath = MgCO, = 27,6 (86); Eisenspath = 
FeCO, = 29,9 bis 30,0-(40); Kalkspath = CaCO, = 36,8 
(57). Diese Volume sind scharf bestimmt. Fir Mangan- — 
spath und Zinkspath, welche nicht rein vorkommen, sind 
die Volume noch nicht ebenso sicher festgestellt. Ich 
lasse sie daher vorerst unberiicksichtigt. Es ergiebt sich, 
dafs fiir die Complexion CO, hier v = 23,0 anzuerkennen 
ist, woraus folgt: 


MgCO, = 27,6 FeCO,—29,9 CaCO, = 36,8 
CO; = 23,0 CO, = 23,0 CO, = 23,0 
Vol. Mg= 4,6 Vol. Fe= 69 Vol. Ca=13,8 


Es hat hiernach in diesen Spathen das Eisen genau 
das Volum halb Magnesiummetall, das Calcium genau das 
Volum des Magnesiummetalls; das Magnesium hat den 
dritten Theil dieses Volums, oder } Volum Zinkmetall, und 
es verhalten sich die Volume von Mg:Fe:Ca:CO, = 
2:23:36 2:10, 

Fir die Complexion CO, die naimliche Volumconsti- 
tution anzunehmen, wie in den rhombischen Spathen, dazu 
giebt zunichst die allgemeine Erfahrung Veranlassung, 
dafs sich die Volumconstitution der Sduren in allen Salz- 


633 


verbindungen als eine sehr constante erweist, wie denn 
schon Berzelius sich tiberzeugt hat, dafs der Charakter 
der Salze nicht von den Basen, sondern von den Sauren 
bestimmt wird. So haben z. B. die entsprechenden Sulfate 
und Seleniate, sowohl die wasserfreien als die Hydrate, 
in den mannigfaltigsten Krystallformen paarweise isomorph, 
doch stets nahe die nimliche Volumdifferenz, wodurch die 
unveranderliche Volumconstitution beider Siuren angedeutet 
ist. Aufserdem fiihrt zu der Annahme CO, = 23,0 aber 
auch die Wahrnehmung, da(fs nahe dieser Rest bleibt, wenn | 
vom Volum des Hisenspaths das Volum des Eisens abge- 
zogen wird, und da(fs nahe das um ein Volum O=4,6 
verminderte Volum 18,4 sich fiir CO, ergiebt, wenn vom 
Volum des Kalkspaths das Volum des Kalks = 18,0 ab- 
gezogen wird. Diese Reste ergeben sich nur nicht ganz 
genau, weil das Volummaa(s in den rhomboédrischen Spa- 
then ein anderes ist, als das des metallischen Hisens und 
des Kalks. Das Volummaafs in den rhomboédrischen 
Spathen ist ein etwas gré/seres, als in den rhombischen 
Spathen. Die Complexion C O, hat in den rhomboédri- 
schen Spathen das Volum 23,0, in den rhombischen 22,6; 
das Volum halb Magnesiummetall hat in den rhomboé- 
drischen Spathen den Werth 6,9, in den rhombischen den 
Werth 6,7 usw. 


VI. Volume der Glieder der Magnesiumgruppe. 


249. Auch in anderen Gruppen gehéren die Volume 
der Metalle der Magnesiumreihe den Anfangsgliedern der 
Reihe: 4,6; 9,2; 11,5; 13,8; 18,4 u.s,f. an, wie sich diels 
aus den fir zahlreiche Silicate im Jahrb. f. Mineralogie von 
mir nachgewiesenen Bezichungen bei Zugrundelegung des 
Sauerstoftvolums O = 4,5 bis 4,6 unmittelbar ergiebt. 
Wenn nur die kleinen wegen verschiedener Krystallisations- 
‘und Cohiisionszusténde nothwendig eintretenden Modifi- 
cationen des Volummaa/fses nicht unberiicksichtigt bleiben, 
so folgt aus den dargelegten Verhaltnissen: Das Magnesium 


634 

hat im Enstatit das Volum 4,6 wie im Magnesitspath; das 
Magnesium hat im Augit, im Tremolith, im Chrysolith, 
im Spinell und Granat das Volum 6,9; das Calcium hat 
im Augit und Granat das Volum 6,9, im Tremolith das 
Volum 13,8; das Eisen hat im Eisenmonoxyd des Spinells 
und Granats das Volum 6,9, im Hisendioxyd das Volum 
13,8; Ferrum und Mangan haben im Fayalith und Te- 
phroit das Volum 9,2, und diefs Volum hat das Mangan 
auch im reguléren Manganoxydul. 

In Betreff der Ableitung dieser Beziehungen mufs ich 
auf das Jahrbuch der Mineralogie verweisen. 


Mannheim, im April 1874. 
(Fortsetzung folgt.) 


A. W. Schade’s Buchdruckerei (L. Schade) in Berlin, Stallschreiberstr. 47. 


ANNALEN 
PHYSIK UND CHEMIE. 


NAMEN - REGISTER 
ZU 
BAND I BIS CL, ERGANZUNGSBAND I BIS VI 
NEBST JUBELBAND 


UND 


SACH - REGISTER 
ZU 
BAND CXXI BIS CL, ERGANZUNGSBAND V UND VI 
NEBST JUBELBAND 
BEARBEITET 


W. BARENTIN. 


NEBST EINEM ANHANGE 


VON 


J. C. POGGENDORFF 


ENTHALTEND VERZEICHNISS DER VERSTORBENEN AUTOREN UND ZEITTAFEL 
ZU DEN BANDEN. 


LEIPZIG, 1875. 
VERLAG VON JOHANN AMBROSIUS BARTH, 


i 


157 


H 


fea 
v 


Namenregister 
den Annalen der Physik und Chemie 
Band I bis CL, 


Erganzungsband I bis VI nebst 
Jubelband. 


Namenregister. 


(Jeder Erginzungsband ist mit E und seiner Nummer, der Jubel- 
band mit J bezeichnet.) 


A. 


d@Abbadie, Trockenheit d. Luft in 
Abyssinien 68, 574. 

Abendroth, O. R., Vervollkomm- 
nung d. Brunnerschen Aspirators 
53, 617. 

Abich, H., Zerlegung d. Spinells 
u. verwandter Mineralien 23, 305. 
— Beschreibung zweier Apparate 
zur Bestimmung d. Dampfe d. Fu- 
marolen u. der in Mineralwassern 
enthalt. Kohlensaure 42, 167. — 
Beitrige zur Kenntniss d. Feld- 
spaths 50, 125. 341. 668, — 
Ueb. Anorthit, Pseudo-Albit, Pe- 
riklin, Adular und Feldspath 51, 
519. — Hoéhenbestimmungen in 
Dagestan u. einigen transkaukas. 
Provinzen 76, 149. — Thiatigkeit 
d. meteorolog. Stationen in Geor- 
gien 80, 520. — Hagelkérner vy. 
sehr ungewohnl. Gestalt 146, 475. 

Abraham, Einfluss d. Magnetism, 
auf Elektricititsleitung 1, 357. 

Abria, Ueb. einige die elektr. Ent- 
ladungen begleitende mechanische 
Phainomene 53. 589. 

Abul-Rihan-Albiruni, Arab. 
Bestimmungen specif. Gewichte 
107, 352. 

Accademia del Cimento, Ver- 
suche tiber Kompressibilitat des 
Wassers 12, 42. — Wiederauffin- 
dung ihrer Thermometer 21, 325. 
— Beobacht. tiber d. Gang des 
Pendels E Ill, 159. — s. Aka- 
demie. 


Acosta, J., Schlammauswurf des 
Vulkans vy. Ruiz 69, 160. 

Addams, Optische Tauschung nach ~ 
Betrachtung eines in Beweg. be- 
griffenen Kérpers 84, 384. — 
Heisshalten d. Hisens durch kalte 
Luft 42, 589. 

Adelmann, Beschreib. seines Go- 
niometers 2, 83. 

Adie, Hydropneumat. Lampe 2, 333. 

Agassiz, Ueber die genaue Be- 
stimmung d. Schneegrenze an e. 
Punkt 59, 342. 

Aimé, G., Ueb. d. Fluor 32, 576. 
— Ueber das Sehen 33, 479. — 
Neues Magnetisirungsverfahren35, 
206. — Apparat zur elektrochem. 
Zersetzung 37, 432. — Mittlere 
Temperatur von Algier 54, 448, 
— Ueber d. Bewegung d Wellen 
57, 584. — Neues Bathometer 
60, 412.— Das Reflexions-Anemo- 
meter u. sein Gebrauch 70, 578. 
— Ueb. d. Zusammendriickung d. 
Flissigkeiten E II, 228. 

Airy, G. B., Strahlenbrechung im 
Bergkrystall u. Erklir. d. Erschei- 
nungen nach d. Undulationstheorie 
23, 204. — Erschein. bei d. New- 
ton’schen Ringen zw. ungleich bre- 
chenden Substanzen 27, 554; 28, 
75. — Bemerk. u. Beobacht. ver- 
anlasst durch e. Versuch v. Potter 
29, 304. 329. — Vertheidigung 
d, Undulationstheorie gee. Brew- 
ster 29, 331. — Beobacht. eines 
Nordlichts in Cambridge 29, 481. 
— Lichtpolarisation in d. Atmo- 

ie 


4 


sphire 32, 126. — Berechnung | 
d. Newton’schen Diffraktionsver- | 
suche 33, 389. — Theorie der 
Farben dinner Blattchen 41, 512. 
— Diffraktion eines Objektivs mit 
kreisrunder Apertur 45, 86. — 
Intensitat d. Lichts in d. Nahe 
einer Brennlinie E I, 232. — Ueb. 
d. Erklar. emer scheinbar neuen 
Polaritat d. Lichts 53, 459. 572; 
58, 535. — Ueb. d. Gleichungen 
fir das unter d. Wirk. d. Magne- 
tismus stehende Licht 70, 272. — 
Ueb. Brewster’s neue Zerleg. d. 
Sonnenlichts 71, 893. — Pendel- 
beobacht. in der Kohlengrube v. 
Harton zur Bestimmung d. mittl. 
Dichte der Erde 97, 599. — s. 
Haughton. 

Airy, Sheepshanks und Whe- 
well, Pendelbeobacht, in Corn- 
wall. Gruben 14, 411. 

Akademie zu Erfurt: Preisfrage 
betreff. d. unzerlegten Stoffe in d. 
Organen 66, 462. 

Ak. zu Paris: Preisfragen 4, 
242; 7, 260. — Anleitung zur 
Verfertig. v. Blitzableitern 1, 
403. — Versuche ib. Schall- 
geschwindigkeit 5, 477. — 
Versuche tib. d. Spannkraft 
des Wasserdampfs 18, 437. 

Ak. zu Petersburg: Preisfr. 
ib. d. Undulationstheorie 11, 
487. — tber Sodabereitung | 
in Russland 18, 639. — ib. 
Ebbe u. Fluth 24, 395. — 
tb, die olivenfarb. Substanz | 
d. Kaliums 27, 698. 

Ak. zu Wien: Preisaufgabe itb. | 
Warmeleitung 74, 597 — sg, | 
Accademia, Gesellschaft. 

Akin, C. K., Erwiderung auf eine 
Notiz v. Emsmann 130, 162; 13], | 
561. — Ueb. Calcescenz u. Fluor- 
escenz 131, 554. 

Alexander, H,, Ueber Thermo- 
elektricitat, besonders Thermo- 
Elektromagnete 42, 624. — Ucb. 
d. plétzliche u. yollkommene Ent- | 
fernung d, Anziehungskraft aus | 
Elektromagneten 56, 455.—Neues | 
Hydrometer 70, 137, 

Alexander, J. H., Formel fiir d. | 
Spannkr. d. Wasserdampfs 76, 612. | 


| 
| 


| Al-Khazini, Buch d. Waage d. 


Weisheit 145, 336. 

Allen, Z., Mechanische Kraft des 
Niagarafalls 62, 447. 

Allen, W., und W. H. Pepys, 
Ueb. d. Athmen d. Végel 18, 398. 

Alluard, Siedepunkt einiger bi- 
niren Gemische yv. Flissigkeiten, 
die einander in allen Verhiltnissen 
lésen 123, 190. 

Alluaud, Vorkommen d. Queck- 
silbers in Frankreich 39, 527. 
Almléf, A., Mess. tib. d. Steigen 

d. schwed. Kiste 54, 444. 

Althans, C. L., Resultate aus di- 
rekten Messungen der Sonnen- 
wirme 90, 544. 

Alvergniat, Gebrider, Apparat 
zur Beweisfiihr., dass d. elektr. 
Funke nicht durch ein absolutes 
Vakuum geht 133, 191. 

Amici, G. B.,- Nivellir-Instrument 
28, 108. — Ueb. die Farbenzer- 
streuung in einem u. demselben 
Mittel 35, 609. — Neuer Polari- 
sationsapparat 64, 472. — Be- 
schreib. eines kleinen achromat. 
Mikroskops 64, 476. 

Ammermiller, F., Gesetzmassig- 
keit im specif. Gew. bei d. Ver- 
bind. einfacher Kérper nach mul- 
tipeln Verhaltnissen 49, 341; 50, 
406. — s. Magnus. 

Amossof, Verschmelzen d. Gold- 
sandes am Ural 41, 202. 

Ampére, A. M., Natur d. elektr. 
Stréme 2, 206. — Rotation des 
Schlussdrahts d. Saule durch ro- 
tirende Scheiben 8, 518. — Klas- 
sifikation d. Elemente 12, 37. — 
Magnetoelektr. Versuche 24, 613. 
614, — Ideen tther Warme und 
Licht 26, 161. — Ueber d. mag- 
netoelektr. Maschine v. Pixii 27, 
398. — Bestimmung d. Gleichung 
fiir d. Wellenflache 30, 262. 

L’Amy, Von oe, Donnerwetter, durch 
das Buchstaben sind abgedruckt 
worden 67, 587. 

Anderssohn, A., Experimenteller 
Nachweis fiir den Luftgehalt im 
Wasser 143, 1492. 


| Andrews, Th., Erregung thermo- 


elektr. Stréme zw. Motallen und 
geschmolzenen Salzen 41, 164, — 


Se 


Fahigkeit gewisser Flammen und 
erhitzter Luft zur EHlektricitats- 
leitung 48, 310. — Wirkung d. 
Salpeterséure auf Wismuth und 
andere Metalle 45, 121. — Warme- 
entwicklung bei Verbindung von 
Sduren und Basen 54, 208. — 
Warmeentwickelung bei Bildung 
y. Chlor-, Brom- u. Jodmetallen | 
59, 428. — Temperaturverande- 
rungen beim Austausche v. Basen 
66, 31. — Warmeentwickl. bei 
Verbind. d. Kérper mit Sauerstoff 
u. Chlor 75, 27. 244. — Specif. 
Warme des Broms 75, 335. — 
Latente Warme der Dampfe 75, 
501. — Warmeentwicklung beim 
Austausch von Metallen 81, 73. 
— Neues Verfahren zur Bestim- 
mung d. Wassergehalts d. Atmo- 
sphare 85, 36. — Entdeck. kleiner 
Mengen v. Natron durch Wirkung 
d. polarisirten Lichts 88, 171. — 
Herstellung eines vollkommenen 
Vakuums unter der Luftpumpe 
309. — Zusammensetzung und 
mikroskop. Struktur gewisser ba- 
salt. u. metamorpher Gesteine 321. 
— Neuer Aspirator 88, 585. — 
Beschaffenheit u. Eigenschaften d 
Ozons 98, 435. — Polare Zer 
setzung d. Wassers durch gemeine 
und atmosphar. Elektricitat 99, 
493. — Identitét d. Korpers in 
d. Atmosphare, welcher Jodkalium 
zersetzt, mit d. Ozon 131, 659. 
— Histor. Notiz tb. d. Hiskalo- 
rimeter 142, 320: R. Bunsen 
dazu 142, 616. — Ueber die bei 
Verbind. v. Sauren u. Basen ent- 
wickelte Warme 143, 101. — 
Kontinuitat d. gasigen u. flissig 
Zustiinde d. Materie E V, 64. 

Andrews, Th. und P. G. Tait, 
Ueb. d. Dichtigkeit d. Ozons 102, 
625. — Volumetrische Relationen 
u. Wirk. elektr. Entladungen auf 
Sauerst. u. andere Gase 112, 249. 
Andriessen, A., Eine neve Hin- 
richtung am Goldblattelektroskop 
62, 493. — Abanderung d, He- 
rousbrunnens 64, 332. | 
Anglada, Beobacht. der Quellen- 
temperatur im Dep. d. Ostpyre- 


naen 37, 458. 


Angstrém, A. J., Molekular-Kon- 
stanten d. monoklinoedr. Krystalle 
86, 206. — Ueb. Warme u. deren 
Theorie 88, 165. — Ueb. latente 
u. specif. Warme d, Eises 90, 509. 
— Bedeut. der Polarisationsebne 
in d. Optik 90, 582. — Ueb. d. 
griine Pflanzenfarbe 93, 475. — 
Optische Untersuchungen 94, 141. 
— Neue Methode das Warme- 
leitungsvermégen der Korper zu 
bestimmen 114, 5138; Nachtrag 
123, 628. — Ueb. d. Fraunhof. 
Linien im Sonnenspektrum 117, 
290. — Warmeleitung d. Kupfers 
u, Hisens bei verschiedener Tem- 
peratur 118, 423. — Neue Be- 
stimmung d. Linge d. Lichtwellen, 
nebst e. Methode auf opt. Wege 
die fortschreitende Bewegung d. 
Sonnensystems zu bestimmen 123, 
489. — Spektrum d. Nordlichts 
137, 161; J, 424. — Ueber die 
Spektra d. einfachen Gase 144, 
300; Willner dazu 144, 520. 

Anikin, Magnet. Beobachtungen 
za Nertschinsk 34, 58. 

Antinori, Aeltere Beobachtungen 
iib. d. Gang d. Pendels yon den 
Mitgliedern d. Accad. del Cimento 
E UI, 159. — s. Nobili. 

Antoine, J., Vielfache Resonanz, 
optische Phinomene durch schwin- 
gende Kérper u. Theorie d. Violin- 
bogens 81, 544. 

Apjohn, Neue Methode zur Be- 
stinim. d. specif. Warme d, Gase 
39, 522. 

Arago, F., Hinfluss d. Metalle auf 

- schwingende Magnetnadeln 3, 343. 
— Beobacht. eines Sonnenhofs 4, 
116. — Methode die 'Brechkraft 
zu bestimmen 5, 248. — Die 
Brechkraft nicht d. Dichte pro- 
portional 5, 250. — Methode die 
magnet. Intensitdt zu messen 5, 
535. — Einfluss d. Nordlichter 
auf Magnetnadeln 7, 127; 9, 164; 
12, 320; 16, 138; 22, 542. — 
Ueber Rotationsmagnetismus 1, 
385; 8, 517. — Nichtinterferenz 
rechtwinkl. polarisirt. Strahlen 12, 
230. — Verfahren die Lichtstirke 
bei Diffraktionsyersuchen zu er- 
héhen 12, 370. — Chem. Wirk. 


d. gebeugten Lichts 12, 395. — 
Hagel u. Hagelableiter 18, 344. 
— Zufrieren d. Stréme 14, 393. 
— Ungewohnl. Regenbogen 15, 
537. — Ursachen d Explosionen 
bei Dampfmaschinen 18, 287. 415. 
— Beugungserschein. in Fern- 
rohren 23, 288. — Ueb. Newton’s 
Ringe 26, 133. — Beobacht. tb. 
Grundeis 28, 204. — Beschreib. 
e. Photometers 29, 191. — Licht- 
polarisation in d. Atmosphire 32, 
126. — Bemerk. tb. d. Kalklicht 
auf Leuchtthirmen 33, 404. — 
Gesetz d. Cosinusquadrats fiir d. 
Intensitat d. polaris. Lichts, wel- 
ches v. doppelt brech. Krystallen 
durchgelassen wird 35, 444, — 
Nachricht tb. d. Sternschnuppen 
am 13. Noybr. in verschied. Jahren 
36, 562. — Mittel in’s Meer zu 
sehen 37, 240. — Ursache der 
Meeresstrémungen 450, — Erkla- 
rung d. therzihl. Regenbogen 37, 
455. — Temperatur d. Himmels- 
raumes 38, 235.— Temperat. in d. 
Tiefe 416. — Dispersion d. Gase 
39, 224. Sternschnuppen- 
beobacht. am 12. u. 13. Novbr. 
1836 in Frankr. 39, 415. — Tem- 
peratur d. Bohrlochs vy Grenelle 
43, 46. — Feuersbrunst durch e. 
Aerolithen 45, 352. — Farbe d. 
Meeres 45, 468. — Versuche die 
Emissions- u. Undulationstheorie 
auf entscheid. Proben zu stellen 
46, 28. — Bericht tb. d. Daguerre- 
sche Entdeckung 48, 193. — Blitze 
ohne Donner 48, 378. — Die 
- Interferenzen d. Lichts als Mittel 
zur Lésung sehr feiner Aufgaben 
der Physik EI, 448. — Sind die 
Jupitermonde mit blossen Augen 
sichtbar? 58, 114. 352. — Chem. 
Wirk. d. Lichts 58, 596. — Histo- 
risch.-opt. Notiz 59, 304. — Nord- 
lichtartige Wolken 62, 390. — 
Zur Geschichte d. Thermometer 
63, 122. — Neue Beleuchtungs- 
weise d. Mikrometerfaden 71, 96. 
— Neues doppelt brech. Okular- 
Mikromet. 71 


Arfvedson, J. A,, Zerleg. schwe- 


felsaurer Metallsalze durch Wasser- | 
stoff 1, 49; des Manganglanzes y. | 


; 405. — s. Dulong. | 


6 


Nagyag 58; d. Zinkblende 62: 
d. Haarkieses 68. — Untersuch. 
tb. d. Uran’ 1, 245. — Zerleg. 
borsaurer Salze 2, 127, 131. — 
Ueb. Boreisen 11, 171. — Ueb. 
d. Bestimmung d. Lithionatoms 
15, 480. 

Argelander, Tiefster Barometer- 
stand am Meer 5, 129. 

@Argy, Platin in Frankreich 31, 
16. 590. 

Armstrong, W.G., Ueb. d. Elek- 
tricitét des aus e. Dampfkessel 
ausstrémenden Dampfes 52, 328. 
— Dampf als Mittel zur Elektrici- 
taétserreg. u. sonderbare Wirkung 
eines Dampfstrahls auf eine Kugel 
60, 348. — Beschreib. e. Hydro- 
Elektrisirmaschine u. einiger da- 
mit angestellt. Versuche 60, 352. 

Arndt, Zur theoret. Berechnung d. 
Vergrésser. beim Mikroskop 127, _ 
455; 128, 632. — Gesammtver- 
grosser. d. Mikroskops nach Nageli 
u. Schwendener 130, 159. 

Arndtsen, A., Ueber den galvan. 
Widerstand der Metalle bei ver- 
schied. Temperaturen 104, 1. — 
Akustische Notiz 104, 496. — 
Magnet. Untersuchungen mit d. 
Diamagnetometer v. Weber 104, 
587. — Leitungswiderstand des 
Nickels 105, 148. — Ueber die 
cirkulare Polarisation des Lichts 
105, 312. 

Arppe, A. E., Ueb. emige Verbind. 
d. Wismuths 64, 237. ‘ 

Arzberger, J., Ueb. seine Formel 
fir d.Spannkraft d. Wasserdampfs 
18, 464; 27, 25. 

Arzruni, A, s. Groth. 

Ascherson, Ueb. die Oeltropfen, 
die in d. Fortpflanzungskérpern d. 
Pilze enthalten sind 44, 639. — 
Neues Verfahren um Silberplatten 
gleichformig mit einer beliebig 
starken Jodschicht zu tiberziehen 
48, 509. — Ueb. d. chem. Wirk. 
d. Lichts 55, 467. 

Aschoff, H., Zusammensetzung u. 
Higenschaften der Uebermangan- 
siure 111, 217. 

Assmann, C., Ueber Erwiarm. u. 
Erkaltung v. Gasen durch plotzl. 
Volumanderung 85, 1. 


Atkinson, Widerlegung seiner An- 
gabe tib. d. Lufttemperatur unter 
d. Aequator 8, 165. 

Aubert, Selbstentziindung gepul- 
verter Kohle 20, 451. 

Aubert, H., Ueb. d. Sinnesthatig- 
keit der Netzhaut 115, 87; 116, 

_ 249. — Ueb. subjektive Lichter- 
scheinungen 117, 638. — Augen- 
maass und optische Tauschungen 
122, 178. 

d@Aubuisson, Ueb. Ausstrémung 
d. Luft 10, 268. 

Auerbach, J., Chem. Zusammen- 
setzung d. Meteoriten von Tula 
118, 363. 

August, E., Das Differentialba- 
rometer 3, 329. — Das Psychro- 
mreter 0.1909. S003) 145 1374 — 
Reduktion d. Thermometergrade 
auf wahre Warmegr. 13, 119. — 
Forme] fir die Spannkraft des 
Wasserdampfs 13, 122; 18, 468; 
21, 25. — Ueb. d. Wirth’schen 
Versuche 14, 429. — Verhalten 
d. Wassers im Vakuum 52, 182. 
— Rotation durch Reibungs-Elek- 
tricitat 71, 315. 

August, F., Neue Art stereoskop. 
Erscheinungen 110, 582. 

Autenrieth, Brod aus Holzfaser 
12, 268. 

Avenarius, M.,, Die Thermo-Elek- 
tricitét ihrem Ursprunge nach als 
ident. mit d. Kontakt-Elektr. be- 
trachtet 119, 406. 637. — Elektr. 
Differenzen der Metalle bei ver- 
schied. Temperaturen 122, 193. 
— Beitrag zur Theorie d. Thermo- 
strome 149, 372; Clausiu's dazu 
150, 645. 

Avogadro, Relation zw. specif. 
Brechkraft u. specif. Warme der 
Gase 6, 419. — Spannkraft des 
Quecksilberdampfs 27, 60. — For- 
mel fir d. Spannkraft d. Wasser- 
dampfs 27, 79. 

Awdejew, Analyse d. Adulars y. 
St. Gotthardt und d. Feldspaths 
y. Schwarzbach 52, 466. — Chem. 
Untersuch. d. krystallisirten Gol- 
des 53, 153. — Zerleg. d. Leu- 
cits u. Analcims 55, 107. — Ueb. 
d. Beryllium und dessen Verbin- 


dungen 56, 101. 


7 


Aycke, J. Ch, Bemerkungen iber 
Grundeis 39, 122. 
Ayme, Die artes. Brunnen in den 
Oasen Aegyptens 51, 164. 
Ayrer, Ueber Blitze ohne Donner 
48, 375. 
B. 


Babbage, Ch., Ueber barometr. 
Héhenmessung 5, 112. 

Babinet, J., Verbessertes Haar- 
hygrometer 2, 77. — Einfluss d. 
Drucks auf die Entwicklung des 
Wasserstoffgases 12, 523. — Ueb. 
d. Farben d. Gitter 15, 505. — 
Absorption d. polarisirten Lichts 
23, 447. — Optische Kennzeichen 
der Mineralien 41, 115. ~ Bei- 
trage zur meteorolog. Optik 41, 
128. — Ueber d. cirkulare Dop- 
pelbrechung 42, 30. — Farben 
doppeltergFlachen in Distanz 46, 
472. — Absorption in farbigen 
doppelt brech. Mitteln 478. — 
Ueb. d. blaue Sonne 46, 617. — 
Mineralogisch - optische Notizen 
ib. Glas, Bergkrystall u. Hyalith 
47, 400. — Ueb. d. Verlust einer 
halben Wellenlainge bei d. Reflex. 
an der Hinterflache eines brech. 
Mittels 48, 332. — Ueber einen 
neuen Neutralpunkt in d. Atmo- 
sphare 51, 562. — Regen ohne 
Wolken 57, 611. — Durchgang 
d. Lichts durch krumme Kanile 
58, 131. — Bestimm. d. Disper- 
sion in durchsicht. Substanzen, 
die nur in sehr kleinen Stiicken 
yorkommen 67, 139. — Ueb. d. 
feurigen Wolken der Sonne als 
planetarische Massen 68, 214. — 
Starke Magnete aus weichem Eisen 
ohne elektr. Stréme 69, 428. — 
Ueb. Brewster’s Neutralpunkt 69, 
462. — Schwingungsricht. in po- 
larisirt. Lichtbindeln 78, 580. — 
Abanderung d. Laplace’schen Ba- 
rometerformel 80, 224. — Rech- 
nungen das Scintillometer Arago’s 
betreffend 85, 567. — Barometer- 
formel fir kleine Héhen 113, 336. 
— Ueber d. Parallaxe d. Sonne 
118, 487. 

Babington, B. G., Ueb. freiwil- 
lige Verdampfung 110, 657. 


8 


y. Babo, Photographische Versuche | 
87, 499 | 


vy. Babou. J. Miller, Die Fluores- | 
cenz erregende Higenschaft der 
Flamme des Schwefelkohlenstoffs 
97, 508. 

Bacaloglo, E., Maxima d. gebeug- 
ten Lichts und der Funktionen 


= “110, 477. — Ueb. 


die y. Zéllner beschriebene Pseu- 
doskopie 113, 3338. 

Bache, A. D., Erhéhte Entzind- 
lichkeit d. Phosphors 23, 151. — 
Einfluss schiefer Luftstréme auf 
die in Regenmessern aufgefang. 
Regenmenge EI, 365. 

Back, Temperatur der Thiere bei 
grosser Kalte 38, 282. 

Badams, Basisch chromsaur. Blei- 
oxyd u. techn. Anwend. desselben 
3, 221. 

Baer, K. HE. v., Ueb. d. lappland. 
Tundra 43, 188. — Bodentempe- 
ratur v. Jakutsk 191. — Klima 

: v. Nowaja-Semlja 336. — Haufig- 

-keit d. Gewitter in den Polar- 
regionen 48, 601. — Klima von 
Sitcha u. d. russ. Besitzungen an 
der Nordwestkiiste Amerikas E I, 
129. — Nothwendig scheinende 
Erganzungen der Beobacht. tber 
die Bodentemperatur in Sibirien 
80, 242. | 

Baer, W., Hinige Verbindungen d. 
Phosphorsaure, namentl. d. Pyro- 
phosphorsaure 75, 152. 

Baeyer, J. J., Héhenmess. in d. 
Schweiz 5, 109. — Neue Formel 
zur Héhenmess. mit d. Barometer 
98, 371. — Bahnlinien d. Winde 
auf der spharoidischen Erdober- 
fliche 194, 377. — Ueb. d. Cy- 
klonen oder Wirbelstiirme 107, 

BAS. 385i. 

Bagge, Nachricht ttber die Trona 
5, 372 


y. d. Form 


Bahr, J. F., Ueber ein neues Me- 
talloxyd (Wasiumox.) 119, 572. 
Bailey, Die Springbeine der Heuv- | 
schrecken als Stellvertreter der 
Froschschenkel 48, 412. 

Baille, J. B., Brechungsindex y. 
Thonerdeglas 182, 176. — Ver- 
anderungnngen d, Dispersion bei 


Flissigkeiten durchg¢Erwarmung 
132, 319. — Warmewirkung der 
Mondstrahlen 139, 192. 

le Baillif, Das Sideroskop und 
dessen Wirk. 10, 507. 

Bailly, Meteorolog. u.Bhypsometr. 
Beobachtungen aus Guatemala 
69, 469. : 

Baily, F., Kin unveranderl. Pendel 
‘14, 497. — Bericht von einigen 
Versuchen mit d, Drehwaage zur 
Bestimm. d. mittl. Dichtigk. d. 
Erde 57, 453. 

Bakewell, Warme Quellen in den 
Alpen 12, 511. 

Bakhoven, G. H. B., Ueb. eimen 
neuen Amylalkohol, EzVI, 325. 
Balard, A. J., Untersuch. tb. das 

Brom 8, 114. 319. 461. — Brom- 
verkauf 11, 172. — Bestimmung 
d. Bromatoms 14, 564. — Ueber 
die Verbindungen des Broms mit 

Sauerstoff 34, 148. 

Balfour, Stindliche;Barometerbe- 
obachtungen 8, 300. 

Ball, R., Kinstl. {Kimmung 134, 


336. 
Bamihl, Auffind. d. Weizenmehls 
im Roggenmehl 85, 161. " 
Bancalari, Ueb. seine Entdeck. d. 
Diamagnetismus 73, 256. 286. 
Bannasch, G. W., Wasserstande 
beobachtet zu Pillau in den Jah- 
ren 1815 bis 1834, 36, 209. — 
Erfahrungssadtze tb. d. Stand der 

Ostsee 36, 560. — 

Baranetzky, €J., _Diosmotische 
Untersuchungen 147, 195. 

v. Baratta,-.iSternschnuppenbeob- 
achtungen den 14.’ Noy. 1834+ in 
Miahren 34, 130. 

Barentin, W., Ueb. d. Ausstré- 
men brennbarer Gase 107, 183. 
— Zur Poggendorff’schen® Fall- 
maschine J, 213. 

Barfuss, Konstruktion zusammen- 
gesetzter Mikroskope 68, 88. 
Barlow, Vergrésserung der tagl. 
Variation d. Magnetnadel 1, 329. 
— Die Fehlweise d. Kompasses 
zu berichtigen 3, 432. 4387.2— 
Magnetismus rotirender LHisen- 
massen 4, 464. — Versuche wb. 
Elektricitatsleit. 8, 359. — Be- 
richtig, d. Versuche mit glithend. 


Kisen 10, 51. — Ueb. seine Ver- | 


suche mit glihenden Eisenstaben 
12, 131. — Konstruktion achro- 
mat. Fernrdhre mit e. Flissig- 
keit 14, 818. — Refraktion und 
Dispersion d. Schwefelkohlenstoffs 
hei verschied. Temperatur 14, 395. 
Barral, Gehalt des zu Paris und 
Lyon gesammelten Regenwassers 
an fremden Substanzen 86, 332. 
Barral u. Bixio, Luftfahrt der- 
selben 81, 575. 

Barreswil, Ueb. e. neue oxyge- 
nirte Saéure des Chroms 59, 621. 
— Wasserzersetz. bei Gegenwart 
y. Sdéuren u. Salzen 66, 449. 
Barruel, G., Zerleg. e. Art von 
Gay-Lussit 17, 554. — Darstell. 
y. hartem Silber 88, 176. 
Barry, E., Anwendung e neuen 
empir. Formel auf die Spannung 
d. Dampfe E Il, 177. 

Bary, E., Messung elektr. Krafte 
durch d. Elektrometer 14, 380. 
— Elementare Bestimm. d. Mini- 
mums d. prismat. Ablenkung 26, 
170. — Hine Guitarre ohne Hilfe 
d. Ohrs zu stimmen 35, 524. 
Batka, J. B., Modifikation d. Ar- 
gand’schen u. d. gewdhnl. Spiri- 
tuslampe 43, 183. — Verbesse- 
rung an den chemischen Lampen 
85, 565. 

Baudoin des Marattes, Oertl. 
Stérung der magnet. Deklination 
37, 456. 

Baudrimont, Versuche mit dem 
Licht d. Nordlichts 49, 292. — 
Resultate tb. das Leidenfrost’sche 
Phainomen 51, 132. — Versuche 
tb. d. Zahigkeit d. hauptsichlich- 
sten schmiedbaren Metalle bei 0°, 
100° u. 200° 82, 156. — Ueber 
d. Schallbildung 84, 519. — Ueb. 
d. Entziindlichkeit d. Wasserstoff- 
gases 96, 351. — Ueber das Er- 
lésehen d. Schallschwingungen in 
heterogenen Fliissigkeiten 102, 
256. 

Bauer, G. H., Kalk in krystallis. 
» kohlensauren Natron 24, 367. 
Bauer, K. L., Ueber d. Brech. d. 
Lichts u. das Minimum d. prisma- 
tischen Ablenkung 131, 472; 132, 
658. — Bedingungen, unter wel- 


9 


chen Kubikzoll und Loth in die- 
selbe Bezieh. wie Kubikcentimeter 
u. Gramm zu einander treten 133, 
189. — Ueb. einige auf d. para- 
bolischen Wurflinien beziigliche 
geometr. Oerter und deren Ge- 
brauch zur Bestimm. der Wurf- 
hdhe u. Wurfweite 134, 265. -- 
Einfluss d. Dalton’schen Theorie 
auf die barometr. Héhenmessung 
und d. Eudiometrie 135, 135. — 
Reduktion feiner Gewichtssitze 
u. Bestimm. der bei absoluter u. 
relativ. Gewichtsermittl. ohne Re- 
duktion auftretenden Fehler 137, 
108; 188, 327. — Fillen v. Ge- 
fiissen mit sehr enger Réhre, ins- 
besondere d. Cartesian. Tauchers 
E VI, 332. 

Bauer, M., Ueb. d. Glimmer und 
verwandte Minerale 138, 337. — 
Krystallform d. Scheelits 148, 452. 

Bauernfeind, C. M., Neue Higen- 
schaft d. Wollaston’schen Spiegel- 
prismas 134, 169. — Ein neues 
Spiegelprisma mit konstanten Ab- 
lenkungswinkeln 134, 172. 

Baumert, M., Ueber eine neue 
Oxydationsstufe des Wasserstoffs 
u. ihr Verhaltniss zum Ozon 89, 
38. — Zur Ozonfrage 99, 88. 

Baumgartner, A. v., Ueber die 
Magnetisirung des Stahls durch 
Licht 9, 508; 16, 580. — Ueber 
das Gasteincr Mineralwasser 33, 
348. — Wirkungen d. natiirlichen 
Elektricitat auf elektromagnetische - 
Telegraphen 76, 135. — Ueb. d. 
Leitkraft d. Erde fiir Elektricitat 
80, 374. 381. 

Baumhauer, E. H. v., Ueber d. 
muthmassl. Ursprung der Meteor- 
steine nebst e Analyse d. Meteor- 
steins, welcher am 2. Juni 1843 
in der Provinz Utrecht gefallen 
ist 66, 465. — Neues Hygrometer 
93, 343. —- Ueb. d. Dichtigk. d. 
Gemenge v. Alkohol und Wasser 
110, 659. — Ueb. das Normal- 
Araometer 113, 639. — Badesalz 
u. Mutterlauge aus d. jodhaltigen 
Wasser der Dessa Molong auf 
Java 116, 365. — Specif. Gewicht 
d. Alkohols und d. Gemische v. 
Alkohol u. Wasser 140, 349. — 


Die Hygrometrie in d. meteorolog. 
Observatorien 148, 448. 

Baumhauer, E. H. v., und F. 
Seelheim, Chem. Untersuch. d. 
Meteorsteins v. Uden 116, 184. — 
Ueb. eine fir e. Meteorstein ge- 
haltene Gesteinsmasse 116, 189. 

Baumhauer, H., Aetzfiguren und 
Asterismus am Doppelspath 138, 
563; 139, 349. — Ueb. Aetzfig. 
u. die Erscheinungen d. Asteris- 
mus an Krystallen 140, 271; 142, 
323; 145, 459; 150, 619. 

Baup, Bestandtheile d. Harze 11, 
39. — Zerlegung der Chinasadure 
und deren Salze 29, 64; Liebig 
dazu 70. 

Bauschinger, T, Ueb. den Ver- 
theilungs - Koefficienten 104, 58. 
— s. Knochenhauer. 

Baxendell, s. Roscoe. 

Beal, J., Entdecker d. tagl. Baro- 
metervariationen 8, 131. 

Beaufoy, Maximum der sekularen 
Deklination in Europa 10, 512. 

Beawmont, E. de, Relatives Alter 
d. Gebirge 18, 19. 25; 25, 1. — 
Tiefe d. Wellenbewegung 57, 600. 
— Vergleich der ringform. Ge- 
birgsmassen der Erde mit denen 
d. Mondes 59, 483. 

Becker, E., Ueb. d. trigonale Py- 
ramide € am Quarz von Baveno 
136, 626. 

Becker, J. K., Zur Lehre y. den 

- subjektiven Farbenerscheinungen 
EV, 305. 

Becks, Neues Vorkommen d. As- 
phalts in Westphalen 47, 397. — 
Ueb. d. Strontianit von Hamm in 
Westphalen 50, 191. — Ueb. d. 
Schwefelwasserstoff d. artesischen 
Brunnen in Westphalen 50, 546. 

Becquerel, A.C., Elektricitat bei 
Kontakt d. Metalle und Flissig- 
keiten, und Mittel die Verdander. 
d. letzteren an d. Luft-zu erken- 
nen 2, 169. — Elektricitatsent- 
wicklung bei chem. Aktion 180. 
— Vertheil. der Elektricitat in d. 
volt. Saule 188. — Elektricitats- 
entwickl. beim Kontakt d. Was- 
sers u. d. Flamme mit Metallen 
u. beim Verbrennen 191. — Na- 
tur d. elektr. Stréme 2, 206, — 


10 


Beurtheilung seiner Versuche von 
Pohl 3, 183. — Versuche iiber 
Elektricitatsleit. 8, 356. — Alle 
K6rper magnetisirbar 8, 367; 12, 
622. — Kontaktelektricitat durch 
Temperaturdifferenz u. Mess. der 
Temperatur durch sie 9, 345. — 
Magnetismus des Wismuths und 
Antimons 10, 292. — Elektric. 
d. Metalldrahte in d. Flamme II, 
437. — Zersetz. durch schwache 
elektr. Krafte 11, 457. — Elektric. 
der Krystalle beim Driicken und 
Spalten 12, 147. — Elektricitats- 
leitung d. Metalle 280. — Ueber 
Reibungselektricitat 18, 619. — 
Elektric. des Turmalins 13, 628. 
— Chemische Verbindung durch: 
elektrochem. Krafte 16, 306; 18,, 
143. — Zersetzung des Schwefel- 
kohlenstoffs in der galvan. Kette 
17, 188; Wéohler dazu 482, — 
Thermoelektr. Vermégen der Me- 
talle 17, 535. — Magnetoelektr. 
Versuche 24, 612. — Kiunstliches 
krystallisirtes Schwefelblei 31, 46. 
— Ueber e. elektrochem. Apparat, 
der wie die volt. Saule zu Zer- 
setzungen dienl. ist 37, 429. — 
Ueber e. elektr. Strom, der K6r- 
er zersetzt, aber nicht erhitzt 
1, 433. — Beschreibung seiner 
Zellensiule 42, 282. — Beschreib. 
und Gebrauch d. elektromagnet. . 
Waage u. der Siule y. konstanten 
Strémen 42, 307. — Chemische 
Zersetzung mittelst einfacher hy- 
droelektr. Apparate 44, 537. — 
Elektrochemische Behandlung der 
Silber-, Kupfer- und Bleierze 45, 
285 


Bocquerel,'E., Ueber die Hervor- 


rufung der Phosphorescenz und 
ttber verschied. Eigenschaften d. 
elektr. Funkens 48, 540. — Neue 
Kigensch. d. elektr. Lichts' in Be- 
zug auf Phosphorescenzerreg. 49, 
543. — Warmestrahlen d. elektr. 
Funkens 49, 574. — Untersuch. 
d. Wirk. d. chemischen Strahlen 
des Sonnenlichts mittelst. elektr. 
Stréme 54, 18. — Elektr. Wirk. 
unter Hinfluss d. Sonnenstrahlen 
54, 35. — Chem. Strahlen, welche 
d. Licht der Sonne u. d. elektr. 


-Funkens begleiten 54, 48. — Che- 


mische Strahlen des Lichts und 
deren elektr. Wirkung 55, 588. 
— Von den Gesetzen d. elektro- 
chem. Zersetz. 65, 461. — Elektr. 
Leitvermégen starrer u. flissiger 
Kérper 70, 243. — Ueber Phos- 
phorescenz durch Insolation 17, 
69. — Ueber das farbige photo- 
graphische Bild des Sonnenspek- 
trums 82. — Vom photochromat. 
Bild des Sonnensp. und yon den 
farbigen Bildern in der Camera 
obseura 77, 512. — Ueb. d. Elek- 
tricitatserregung. durch Reibung 
98, 509. — s. Biot, Moser. 


Becquerel, E. und A. Cahours, 


Brechyermégen einiger F lissig- 
keiten 51, 427. 437. 


Beechey, Hebung von Korallen- 


riffen 53, 216. 


Beek, A. van, Versuche ib. Schall- 


geschwindigkeit 5, 351, 469. — 
Einfluss d. Beriithrung eines Me- 
talles mit einem anderen auf die 
nachherig. chemisch. Eigenschaf- 
ten dess. 12, 274. — Eigenschaf- 
ten d. Oels die Meereswogen zu 
besanftigen u. das Wasser durch- 
sichtig zu machen 57, 419; 60, 
316. 


Beer, A., Beobacht. an pleochro- 


* 


matischen Krystallen 82, 429. — 
Ueb. d. imnere konische Refrak- 
tion 83, 194. — Absorptionsver- 
haltnisse d. Cordierits fiir rothes 
Licht 84, 37. — Ueb. d. Hof um 
Kerzenflammen 84, 518; 88, 595. 
— Ableit. d. Intensitats- u. Po- 
larisationsverhaltnisse des Licht- 
ringes bei der imneren kon. Re- 
fraktion 85, 67. — Bestimm. d. 


Absorption des rothen Lichts in 


farbigen Flissigkeiten 86, 78. — 
Beobacht. eines ungewohnl. Regen- 
bogens 86, 484. — Ueb. d. iiber- 
zihlige Roth im Farbenbogen d. 
totalen Reflexion 87, 113. 
Ueb. G. Libri’s opt. Versuch 87, 
115. — Vier photometr. Probleme 
88, 114. — Zur Dioptrik und 
Katoptrik krystallin. Mittel mit 
einer opt. Axe 88, 252; 89, 56. 


- — Herleitung der#Fresnel’schen 


Reflexionsformeln 91, 115.— Her- 


11 


leitung der Formel fiir die Total- 
reflexion nach Fresnel u. Cauchy 
91, 268. — Dispersion d. Haupt- 
schnitte zweiax. Krystallplatten 
u. Bestimm. d. opt. Axen durch 
Beobacht. der Hauptschnitte 91, 
279. — Ableit. d. Cauchy’schen 
Reflexionsformeln fiir durchsicht. 
Mittel 467. — Ueb. die Cauchy’- 
schen Naherungsformeln fiir Me- 
tallreflex. 91, 562. — Herleit. d. 
allgem. Cauchy’schen Reflexions- 
formeln fir durchsicht. und un- 
durchsicht. Kérper; Tafel d. Bre- 
chungsindices und Absorptions- 
koeffic. d. verschiedenfarb. Lichts 
in Metallen 92, 402. — Begriind. 
d. Reflexionstheorie durch Her- 
leitung d. verschwindenden Strah- 
len aus den allgem. Differential- 
gleichungen der Lichtbeweg. 92, 
522. — Ueb. die Aberration des 
Lichts 93, 213. — Verhaltniss d. 
Laplace-Biot’schen Gesetzes zu 
Ampere’s Theorie d. Magnetismus; 
Vergleich der yon Neumann und 
Pliicker aufgestellten Theorien d. 
magnetoelektr. Induktion 94, 177. 
— Vertheilung d. Elektric. eines 
ellipsoid. Konduktors durch eine 
entfernte elektr. Masse 192. -— 
Ueb die Vorstellungen yom Ver- 
halten des Aethers in bewegten 
Mitteln 94, 428. — Ueb. d. Ober- 
flichen rotirender Fliissigkeiten, 
insbesondere itb. d Plateau’schen 
Rotationsyersuch 96, 1. 210, — 
Allgem. Methode zur Bestimm. 
der elektr. u. magnet. Induktion 
98, 137. — Successive Entladung 
zweier sphirischen Konduktoren 
wihrend d. Anniherung 98, 242. 
— Ueb. d. Plateau’schen Versuche 
mit Flissigkeiten, die der Wirk. 
d. Schwerkraft entzogen sind 100, 
459. — Transformation d. flissi- 
gen Cylinders 102, 320. — s. 
Plicker. 


Beer, A., u. P. Kremers, Bre- 


chungsindices einiger wassr. Salz- 
lésungen 101, 133. 


Beetz, W., Verwandl. von Talg in 


Stearin 59, 111. — Einige Er- 
scheinungen d. volt. Zersetz. 61, 
209. — Ueb, d. Kobaltoxyde u. 


einige Verbindungen derselben 61, 
472, — Ueber das Anlaufen des 
Eisens u. dessen Zusammenhang 
mit d. Passivitait 62, 234. — Ueb. 
d, Passivitit des Eisens 67, 186. 
— Verinderung d. elektromotor. 
Kraft d. Eisens 67, 365. — Wirk. 
d. freien Sauerstoffs in d. galva- 
nischen Kette 74, 881. — Elek- 
tromotor. Kraft d. Gase 77, 493. 
— Galvan. Polarisation v. Platin- 
elektroden durch Sauerstoff und 
Wasserstoff 78, 35. — Wirk. d. 
Erwarmens und Erschitterns d. 
Elektroden auf die Stromstarke 
79, 98. — Starke d. galvanischen 
Polarisation 90, 42. — Leitungs- 
_ fahigkeit fir Elektricitaét , welche 
Isolatoren durch Temperaturer- 
hohung annehmen 92, 452. — 
Ueber volt. Polarisation, Zer- 
setzungskraft u. Uebergangswider- 
stand 94, 194. — Zur Theorie 
d. Nobili’schen Ringe 97, 22. — 
Elektromagnet. Wirk. voltascher 
Stréme verschied. Quellen 102, 
557. — Bemerk. ther d. elektro- 
motorische Gesetz 104, 305. — 
Ueb. d. Entstehen u. Verschwin- 
den d. Magnetismus in Elektro- 
magneten 105, 497. — Ueber d. 
inneren Vorgange, welche d. Mag- 
netisirung bedingen 111, 107. — 
Vorlesungsthermometer 122. — 
Elektricitatsleit. durch Kohle und 
durch Metalloxyde 111, 619. — 
Ueber d. Farbe d. Wassers 115, 
137. — Elektr. Leitvermégen d. 
Flassigkeiten 117, 1. — Elektri- 
citatsleit. in Elektrolyten, welche 
in Capillarréhren eingeschlossen 
sind 125, 126. — Wasserstoffent- 
wickl. an d. Anode 127, 45. — 
Einfluss d. Magnetisirung auf d. 
Lange und d. Leitungswiderstand 
v. Eisenstaben 128, 193. — Ueb. 
d. Téne rotirender Stimmgabeln 
128, 490; 180, 318. — Wider- 
standsbestimmungen an Thermo- 
sdulen 129, 520. — Einfluss der 
Beweg. d. Tonquelle auf d. Ton- 
hohe 130, 587. — Elektromotor. 
Kraft der Gasbatterie u. d. volt. 
Polarisation 132, 456. — Elektr. 
Vibrations-Chronoskop 135, 126. 


12 


— Messung des inneren Wider- 
standes volt. Ketten nach d. Kom- 
pensationsmethode 142, 573. — 
Einwirkung der Elektricitaét auf 
Flissigkeiten 144, 443. — Wird 
durch d. Strémen des Wassers e. 
elektr. Strom erzeugt? 146, 486. 
— Rolle, welche Hyperoxyde in d. 
volt. Kette spielen 150, 535. — 
 Leitungsfahigkeit des Glases fir 
Elektric. u. Warme J, 23. 

Behncke, G. A., Chemische Zu- 
sammensetz. einiger Abanderungen 
d. Arsenikkieses u. Arsenikeisens 
98, 184. 

Behrens, -H., Entstehung vy. far- 
bigem Licht durch elektive Re- 
flexion 150, 303. — Ueber das 
Porcellan und einige verwandte 
Entglasungsprodukte 150, 386. 

Beinert, Meteoreisenfall zu Brau- 
nau 72, 170. 

Beke, Depression d. Salzsees Assal 
53, 179. 

Bella, dalla, Entdecker d. Gesetze 
d. magnet. Attraktion u. Repul- 
sion 15, 83. 

Brellani, Quecksilber absorbirt keine 
Luft 8, 125. — Wiedererscheinen 
y. Schriftzigen auf Metall nach 
dessen Umschmelzung 28, 445. — 
Beobacht. an Glasthranen 28, 445. 

Bellevue, Fl. de, Abnahme der 
Quellen in Poitou 37, 457, — 
Regenmenge in d. Umgegend vy. 
Rochelle nach 50jahr. Beobacht. 
61, 415. 

Belli, Ueber die Eigenschaft der 
negat. Elektric. schneller als die 
positive in d. Luft zu entweichen 
40, 73. — Neues Kondensations- 
Hygrometer 67, 584. 

Bender, C., Bestimm. d. Reibungs- 
widerstinde an d. Atwood’schen 
Fallmaschine 149, 122. — Be- 
stimm. d. Schwingungsdauer ma- 
terieller Pendel 150, 295. 

Benecke, F., Beschreib. d. Glim- 
merkupfers 41, 333. 

Benedix, A., Versuche die Elasti- 
citat der Quecksilberdimpfe bei 
verschied. Temperat. zu messen 
92, 632. 

Bennicke, Entdecker des Palla- 
diums am Harz 16, 492. 


a 13 


Benoit, Das Pachymeter 2, 90. 
Bensch, A. Ueb. basisch chrom- | 


Berghaus, Barometerbeobachtun- 


gen 5, 128 


saure Salze 55, 97. Bergon, Einfluss des {Nordlichts 


Benzenberg, Mittl. Barometer-_| 
stand am Meer 20, 483. — Mittl. 
Temperat. in Diisseldorf 20, 485. 
— Preisfrage fiir d. authentische 
Auskunft ib. d. angebl. Schaden 
durch eine Feuerkugel 39, 223.; | 
Auskunft 40, 160. 

Benzenberg u. Brandes, Stern- 
schnuppenbeobacht. 41, 179. 

Bérard, Methode zur Fabrikation 
von Metallsalzen 14, 285. — Ver- 
suche iib. d. Doppelbrechung u. 
Polarisation d. Warme 39, 1. — 
Mittl. Temperatur im Golf von 
Mexiko 53, 217. — Gewitter im 
Golf vy. Mexiko 53, 218. 

Bérard und de la Roche, Beur- 
theilung ihrer Versuche iiber die | 
specif. Warme d. Gase 10, 366. | 


auf Telegraphenlinien 108, 502. 


Berlin, N. J., Zur Kenntniss der 


Yttererde u. ihrer Verbindungen 
43, 105. — Atomgewicht des 
Chroms 67, 258. — Mineralana- 
lytische Beitrage 78, 413. — Ana- 
lyse norweg. Mineralien 79, 299. 
— Ueber Thorerde u. Donarerde 
85, 556. — Ueber die Thorerde 
aus d. Orangit 87, 608. — Zu- 
sammensetzung d. Mosandrit 88, 
156. — Neue Mineralien aus Nor- 
wegen 88, 160. 


Bermann, O., Ueber die mehr- 


fachen Bilder in ebnen Glasspie- 
geln 127, 450. 


Bernard, F., Bestimm. der Bre- 


chungsverhaltnisse mittelst der 
Verschiebung 97, 141. 145. 


Berg, A., Temperatur d. Westseite Bernoulli, Dan., Ansicht ib. die 


v. Stidamerika 51, 301. 


Konstitution d. Gase 107, 490. 


Bergemann, C., Zerleg, d. Glau- | Bernoulli, F. A., Ueb. Wolfram 


kolits 9, 267. — Vermischte chem. | 
Bemerkungen 19, 554. — Ueber | 


und einige seiner Verbindungen 


Ill, 573. 


d. Meteoreisen vy. Zacatecas 78, | Bernstein, J., Ueber elektrische 


406, — Untersuch. einiger Mine- | 
ralien, Dechenit, Gelbbleierz und | 


Oscillationen im inducirten Leiter 


142, 54. 


arseniksaur. Blei 80, 393. — Zur Berthelot, M., Einige Phanomene 


Kenntniss des Donariums, eines | 
neuen Metalles 82, 561. — Chem. | 
Untersuchung d. Allanit, Granat, | 
Hisennatrolith u. Sodalith 84, 485. | 
— Ueb. Thorerde u. Donarerde | 


d. gezwungenen Ausdehnung der 
Flissigkeiten 82, 330. — Ueber 
d. Schwefel 100, 619. — Bildung 
des unlésl. Schwefels unter Ein- 
fluss d. Warme 100, 629. 


85, 558. — Untersuch. von Me- | Berthier, Ueber seine Untersuch. 


teoreisen 100, 245, -- Ueb. phos- 
phorsaur. Kupferoxyd 104, 190. 
— Ueber d. feldspathartige Ge- | 
stein des Zirkonsyenits 105, 118. | 
Berger, Ueber Grundeisbildung 
117, 615. — Ueber Nebel 118, 
456. — Ueber d. Spharoidalzu- 
stand 119, 594, — Gefrieren des 
Wassers u. d. Hagels 124, 415. 
— Wald u, Witterung 124, 528. 
— Hinige Bemerk. zu dem Auf- 
satz von Budde tiber den Leiden- 
frost’schen Tropfen 147, 472, — 
“Zu der Abhdlg v. R. Colley tb. 
d. Leidenfr. Phinomen 147, 474. 
Bergh, G. A., Anwend, der Son- 


nenwirme als mechan, treibende 


Kraft 149, 591. 


d. Hammerschlags 6, 35. — Zer- 
legung d. Berthierits 11, 478. — 
Doppelsalze auf trockn. Wege 14, 
100. — Nontronit e. neues Mine- 
ral 14, 238. — Wirk. der Blei- 
glitte auf Schwefelmetalle 15, 
278. — Zerleg. eines Brochantit 
26, 561. — Zerleg. d. Blatterer- 
zes 28, 401. — Zerlegung dreier 
Kupfersilikate 28, 411. — Zwei 
neue Arten y. Berthierit 29, 458. 
— Zerlegung d. Wolchonskoit 29, 
460. — Analyse d. glasigen Feld- 
spaths y. Montd’or und Drachen- 
fels 31, 64. — Zusammensetzung 
algier. Bomben 42, 591. — Ueb. 
zwei Legirungen aus Zink und 
Eisen 52, 340. — Vorkommen 


— 4 


von natirl. Bromsilber in Mexiko 
und Frankreich 54, 585. 

Berthold, s. Bunsen. 

Berthollet, Versuche tb. d. Ver- 
mischung der Gase mit einander 
17, 341. 

Bertin, A., Ueb. die magnetische 
Cirkularpolarisation 74, 143; 75, 
420. — Messung d. Brechungs- 
indices y. durchsicht. Platten u. 
Flissigkeiten mittelst d. gewdhn- 
lichen Mikroskops 76, 611. — 
Ueber d. vielfachen Bilder eines 
Gegenstandes, der zwischen zwei 
gegeneinander geneigten ebenen 
Spiegeln befindl. ist 82, 288. — 
Polarisation der Elektroden und 
Wasserbildung im  Voltameter 
102, 635. 

Bertou, J. de, Niveaudifferenz zw. 
dem Todten und Mittelland. Meer 
EI, 358. 

Berzelius, J. J., Untersuch. tb. d. 
Flussséure 1, 1. 169; 2, 118; 4, 
1. 117; 8, 129. — Zerlegung d. 
Tellurwismuths 1, 271 — Zerleg. 
d. Chlorbleis y. Matlock 1, 272. 
— Untersuch. d. Urans 1, 359. 
— Zerleg. d. Uranits v. Autun 
und Cornwall 1, 379. — Ueber 
essigsaur. Kupferoxyd 2, 233. — 
Zerleg. d. phosphorsauren Ytter- 
erde 3, 203. — d. Polymignits 3, 
205 — d. Kimito-Tantalits 4, 21. 
— d. Hyacinths 4, 1381. — Zer- 
leg. mehrerer bohm. Mineralwasser 
4, 245. — Zusammensetzung d 
Akmits 5, 159; des Vauquelinits 
5, 173. — Ueber Knallsaure u. 
Cyansiure 5, 327. — Ausmittlung 
d, Arseniks bei Vergiftungen 6, 
71; 7, 248. — Trennung d. Ti- 
tanséure vy. d. Zirkonerde 6, 231. 
— Ueb. Molybdan 6, 331. 369. 
— Ueb. d. Schwefelsalze 6, 425. 
— Wasserstofi-geschwefelte Salze 
436.— Kohlenstofischweflige Salze 
6, 444. — Arsenikschwefelsalze 
7, 1. 187. — Molybdanschwefel- 
salze 7, 261. — Wolframschwefel- 
salze 8, 267. — Tellur- u. andere 
Schwefelsalze 8, 411. — Darstell. 
der beiden héheren Schwefeleisen 
1, 393. — Bestimm. d. Atomge- 
wichte in chemisch, Verbindungen 


7, 897; 8, 1. 177. — Angebliche 
Selenkrystalle u. Darstell. d. reinen 
Selens 7, 242. — Fluorchrom u. . 
Chlorchrom 7, 319. — Zerleg. d. 
Indigos 10, 105. 217. — Darstell. 
und Higenschaften des Sissholz- 
zuckers 10, 243. — Ueb. Pflanzen- 
leim u. Pflanzeneiweiss 10, 247; 
Terpentin, Copal, Gummilack 252. 
— Gerbstoff 10, 257. — Tafel d. 
Atomgewichte 10, 339; 14, 566. 
— Ueb. Harkort’s Methode Kali 
zu entdecken 11, 333. — Neues 
Mineralsystem 12, 1. — Reduk- 
tion des Arseniks aus Schwefel- 
arsenik 12, 159. — Untersuch. d. 
Bernsteins 12, 419. — Ueber d. 
bleichenden Verbind. des Chlors 
mit Basen 12, 529. — Ueb. Jod- 
gewinnung 12, 604. — Zerleg. d. 
Wassers v. Ronneby 13, 49. — 
Oele u. Harze d. trocknen De- 
stillation 13, 78. — Ueber die 
Chromoxyde 13, 234. — Ueb. d. 
Begleiter des Platins: Rhodium 
13, 437; Palladium 454; Iridium 
463; Osmium 527. — Zerleg. d. 
russ. u. amerikan. Platinerze 13, 
053. — Atomgew. d. Jods und 
Broms 14, 558. — Nachtragliche 
Bemerk. ib. Iridium u. Osmium 
15, 208. — Ueb. Thorit u.-Thor- 
erde 15, 633; Analyse beider 
16, 885. — Besonderes Platinsalz 
16, 82. — Scheidung d. Kohle 
von Hisen 16, 172. — Ueber d. 
Graphit 174. — Analyse eines 
in Macedonien gefall. Meteorsteins 
16, 611. — Atomgewicht des 
Lithiums 17, 379. — Atomgew. 
d. Mangans 18, 74. — Darstell. 
d. reinen u. oxalsauren Harnstoffs 
18, 84. 85. — Buttersiure im 
menschl, Harn 18, 84. — Zerleg. 
einer Schlangengalle 87..— Ap- 
parat zum Aussiissen 411.— Ueb. 
Goldchlorid, Chlorkalium u. Chlor- 
natrium 18, 597. — Darstell. d. 
Milchsaure 19, 26. — Ueb. Kase- 
stoff 34. — Brom- u. Jodkalk 
19, 295. — Zerleg. d. Wein- u. 
Traubensiure, Atomgewicht des 
Bleioxyds u. Betracht. ith. isomere 
Kérper 305. — Bereitung des 
doppelt kohlensaur. Natrons 19, 


— 715 


433. — Ueb. Mineralkermes 20, 
364. — Trennung d. Hisenoxyds 
vy. Eisenoxydul 20, 541. — Unter- | 
such. d. Vanadins 22, 1. — Ueb. 
d. Goldpurpur 22, 306. — Ber- 
linerblau u. Cyaneisenblei 25, 385. 
— Ueb. Isomerie u. deren Arten 
26, 320. — Ueber Benzoyl und 
Benzoesaéure 26, 480. — Zerleg. 
einer bei Bohumiliz gefund. Masse 
27, 118. — Zusammensetzung u. 
Sattigungsfahigkeit der Citronen- 
sure 27, 281. — Apparat zum 
Trockn. organ. Stoffe fir d. Ana- 
lyse 27, 304. — Beziehungen zw. 
Atomen u. Volumen 28, 388. — 
Ueber d. Tellur 28, 392; 32, 1. 
577. — Ueb. d. Schrifterz u. Ber- 
thier’s Analyse des Blattererzes 
28, 402. — Verhalten d. Narko- 
‘tins zu Sduren 28, 441. — Das 
Sesquioxyd d. Zinns 443. — Zu- 
sammensetzung organ. Atome 28, 
617. — Untersuch, d. Wassers d. 
Porlaguelle 29, 1. 238. — Tren- 
nung d. Chlors vy. Brom 31, 636. 
— Zerlegung d. Klebers 32, 198. 
— Untersuchung d. Osmium-[i- 
diums 32, 232. — Ueb. Meteor- 
steine 33, 1. 113. — Neue Klasse 
yon borsauren Salzen 33, 98. — 
Vorkommen d. Platins in Ava u. 
am Harz 34, 380. — Ueber das 
Sattigungsvermégen d. Borséure 
$4, 561. — Zerleg. d. Ouro poudre 
35, 514. — Destillationsprodukte 
d. Traubensaure 36, 1. — Zersetz. 
d. Citronensiiure beim Schmelzen 
36, 56. — Ueb. das v. Faraday 
angenommenc Schwefelantimon u. 
Antimonoxyd 37, 163. — Kiistl. 
Schwefelkies 37, 238. — Ueber 
verschied, Methoden Arsenik zu 
entdecken 42, 159. — Untersuch. 
tiber d. Farbe, welche das Laub 
verschied. Baume im Herbst an- 
nimmt 42, 422. — Verschiedene 
Folgerungen aus dem spec. Gew. 
d. Gase organischer Verbind. 42, 
434, — Ueb. d. Naphtalinschwefel- 
siure 42, 449. — Untersuchung 
einiger aus Schwefelsdure u. organ. 


Stoffen bestehenden Séuren 44, 
369. — Methoden zur Uatersuch. 
y. Stahl, Stab- u. Gusseisen 46, 


42, — Atomgewicht d. Kohlen- 
stoffs 47, 199. — Weitere Nach- 
richten tiber Lanthan 47, 207. — 
Einige Fragen des Tages in der 
organischen Chemie 47, 289. — 
Gegenwart von Kupfer und Zinn 
in den aus vulkan. Boden kom- 
menden Quellen 48, 150. — Be- 
standtheile d. Bitterwassers von 
Saidschiitz 51, 138. — Verschie- 
denheit in der chem. Natur der 
Fluorborsaure u. Borfluorwasser- 
stoffsiure 58, 508. — Ueber die 
Verbindungen des Phosphors mit 
d. Schwefel 59, 76. 463. 593. — 
Ueb. d. Allotropie einfach. Kérper 
61, 1. — Atomgew. d. Schwefels 
u. Goldes 65, 319. — Ansichten 
ib. d. organ. Verbindungen 68, 
161. — Ueb. die Bildung eines 
wissenschaftl. Systems in d. Mi- 
neralogie 71, 465. — Sein Tod 
74, 598. 


Bessel, F. W., Berichtigung der 


Thermometer 6, 287. — Lange 
d. Sekundenpendels in Kénigsberg 
12, 337. — Untersuch. iiber die 
Schwere d. Kérper 25, 401. — 
Capillarerscheinungen b. Barome- 
tern 26, 451. — Methode die Bie- 
gung d. Fernréhre zu finden 28, 
112; — Beobacht. iib. d. physische 
Beschaffenheit des Halley’schen 
Kometen 38, 498. — Bemerk. ib. 
d. mégliche Unzulanglichkeit der 
die Anziehung allein beriicksich- 
tigenden Theorie d. Kometen 38, 
585. — Beobacht. d. Nordlichts 
y. 18. Okt. 1836 zu Konigsberg 
39, 206. — Bestimm. d. Axen d. 
elliptisch. Rotationsspharoids, wel- 
ches am besten den vorhandenen 
Messungen d. Meridianbégen der 
Erde entspricht 42, 622. — Be- 
obacht. vy. Irrlichtern 44, 366. — 
Vorliufige Nachricht tib. eine die 
Berechnung der Sternschnuppen- 
bahnen betreff. Arbeit 47, 525. 
— Nebensonnenartige Erschein. 
bei einer Feuersbrunst 54, 602. 
— Ueber die Gestalt der Erde 
55, 529. 


Bettendorff, A. und A. vy. La- 


saulx, Ardennit e, neues Mineral 


149, 241. 


Bettendorff, A.u.G. vom Rath, 
Ueb. d. Verbindungen d. Selens 
mit d. Schwefel 139, 329; Rathke 
dazu 141, 590. 

Bettendorff, A.u. A, Willner, 
Versuche tiber d. specif. Warme 
allotroper Modifikationen 133,293. 

Beudant, Ueb. sein Mineralsystem 
12, 36. — Kinstl. Blitzréhren 
13, 118. — Ueb. d. specif. Gew. 
d. Mineralien 14, 474, —- Versuche 
tb. Schallgeschwindigk. im Wasser 
12, 175. 

Bevan, Elasticitét, des Kises 13, 
418. — Elasticititsmodul d. Goldes 
u. Abhingigkeit d. Tons d. Me- 
talle vom Elasticititsmod. 31, 575. 

Beyrich, H., Nahere Bestimmung 
d. Phenakits nach e, neuen Vor- 
kommen 84, 519. —- Krystallsystem 
d. Phenakits 41, 323. 

Bezold, W. v-, Zur Theorie des 
Kondensators 114, 404. — Be- 
obacht. ib. d. Dammerung 123, 
240. — Verhalten d. starren [so- 


latoren gegen Elektric. 125, 132. | 
— Ueb. binokulares Sehen 199, | 


424, — Kin Beitrag zur Gewitter- 
kunde 186, 513. — Verhalten d. 
isolirenden Zwischenschicht eines 
Kondensators 137, 223.— Versuche 
tb. Zerstreuungsbilder 138, 554. 
— Ueb. elektr. Staubfiguren 140, 
145. — Ueb. d. elektr. Entladung 
140, 541. — Elektromotor. Kraft 
d. galvan. Lichtbogens 140, 552: 
s. dazu Edlund 149, 99. — Einige 
analoge Satze d. Photometrie u. 
Anziehungslehre 141, 91. — Ueb. 
d. Elektrophor 143, 52. — Bil- 
dungsgesetz d. Lichtenberg’schen 
Figuren 144, 337, 526. — Ueber 
d. Gesetz d. Farbenmischung u. 
die physiolog. Grundfarben 150, 
71. 221. — Ueb. binokul. Farben- 
mischung J, 585. 

Bibra, v., Ueb. seine Beobachtung. 
d. Meerestemperatur im Atlant. 
u. Stillen Ocean 84, 583. 

Biela, W. v., Beobacht. e. Feuer- 
meteors 2, 166. — Axendrehung 
d. Mondes 28, 237. 

Bielz, E. A., Sternschnuppen- 
er aus Alterer Zeit 118, 

6. 


6 = 


Bierley, Verbrennung d. Eisens 

Biewend, EH., Ein Adhasionsphi- 
nomen 57, 164. 

Bigeon, Ueb. d. Theorie d. Elek- 
tricitat 13, 614. 

Billand, Ueb. d. Magnetisirung 
natirl. Magnete y. schlechter Be- 
schaffenh. mittelst galvan. Stréme 
60, 319. 

Billet, Sélis, Ueb. die Mittel die 
Flissigkeitsadern zu beobachten 
83, 597. — Neue Methode den 
Gang d. ausserordentl. Strahles 
im Kalkspath z. verfolgen 97, 148 

Bineau, A., Dichte d. Essigsaure- 
dampfs bei verschied. Temperat. 
63, 596. — Dichte d. Dampfs d. 
Ameisensiure u. d. Schwefelsiure- 
hydrats 65, 424. — Relation d. 
Dampfdichten zu den chemischen 
Aequivalenten 70, 172. 

Bingham, Hiram, Aerolithenfall 
aut d. Sandwichsinseln E II, 367. 

Biot, Methode die Variat. d. Mag- 
netnadel zu vergréssern 1, 344. 
— Ueber seine Theorie d. bewegl. 
Polarisation 12, 245. — Rohr- u. 
Traubenzucker durch  cirkular- 
polarisirtes Licht zu erkennen 28, 
165; 32, 211. — Ueb. d. analyt. 
Ausdruck fir d. Spannkraft des 
Wasserdampfs 31, 42. — Be- 
schreibung eines Instruments um 
Wasser mit der darin enthaltenen 
Luft aus d. Tiefe des Meeres zu 
holen $37, 461. — Bericht iiber 
Melloni’s Versuche in Betreff der 
strahlenden Warme 38, 1; ; 
250. 436. 544. — Mathemat. u. 
experimentelle Methoden um Ge- 
menge v. bestimmten oder unbe- 
stimmten Verbindungen, falls beide 
auf d. polarisirte Licht eimwirken, 
zu unterscheiden, nebst Anwen- 
dungen derselben 38, 179. — Neue 
physische Relation zw. den Ele- 
menten d. Naturkérper u. d. Hin- 
wirkungen d. verschied. einfachen 
Strahlen auf sie 38, 192. — Ueb. 
d. periodische Meteor vy. 18. Nov. 
39, 461. — Bergmehl in China 
40, 319. — Formel fiir das Ge- 
setz zw. d. Temperatur u. dem 
entsprechend. Maximum d. Spann- 


17 


kraft d. Wasserdampfs 44, 627. | Bixio, s. Barral. 


— Neue Verfahrungsarten zur 
Untersuch. sowohl derZunmittel- 
baren wie auch der zerstreuten 
Sonnenstrahlung 49, 557. — Na- 
tur d. Strahlungen, welche Phos- 
phorescenz erregen und gewisse 
chem. Processe hervorrufen 49, 
562. — Wirkung d. Wassers im 
Maximum seiner Dichte auf po- 
larisirt. Licht 80, 570. 

Biot und Becquerel, Natur der 
yom elektr. Funken ausgehenden 
und Phosphorescenz erregenden 
Strahlung 49, 549. 


Biot u. Melloni, Ueb. d. Polari- | 


sation der Warmestrahlen durch 

progressive Drehung 38, 202. 
Biot u. Persoz, Ueber die Ver- 

anderungen, welche Staérkmehl u. 


Gummi durch Sduren erleiden | 


32, 160. 


Biot, Poisson und Navier, Be- 


richt iib. Clement’s Versuch 15, | 
| Bleekrode, L., Einfluss d. Warme 


496. 


Bird, Golding, Chemische Wirkung | 
schwacher elektr. Stréme bei langer | 


Dauer 47, 430, s. Brett. 


Bischof, C. u. C. Holthof, Notiz | 


ib. e. neue Erde 122, 646; Be- 
richtig. dazu 126, 655. 
Bischof, G., Volta’s Fundamental- 


versuch 1, 279. — Zerspringen | 
gewisser Glasarten im Vacuo I, 


397. — Ueb. d. Bitburger Meteor- 
eisen 2, 224. — Bildung einer 
dichten Kupfermasse auf nassem 
Wege 3, 195.— Nordlichtbeobacht. 


am 7. Jan. 1831 zu Burgbrohl | 


usw. 22, 461. 541. — Ueb. den 
unterird, Lauf d. Wassers u. ib. 
d. Absorption y. Gasarten durch 
dasselbe im Innern d. Erde 32, 


241. — Analyse d. Phenakits 34, | 


525. — Temperatur d. Kohlen- 
siure, welche auf verschied. Weise 
entwickelt wird 35, 161. — Ge- 
setz d. Temperaturzunahme nach 
d. Innern der Erde 35, 209. — 
Physikal. u. chem. Beobacht. in 
den Schweizeralpen 37, 259. — 
Bildung d. Gangmassen 60, 285. 
— Beschreib. e. Maximum- u. Mi- 
nimumbarometers 60, 357. — s. 
Noéggerath. 


Blackadder, Registrirende me- 


teorolog. Instrumente 6, 502. — 
Registerthermometer 7, 244. — 
Dochtlose Lampen 10, 624. 


Blackwall, Beobacht. tiber Zug- 


vogel 27, 175. 


Blanchet, R., Darstell. u. Zerleg. 


einiger dither. Oele 38, 53. 


Blanchet u. Sell, Zerleg. mehre- 


rer dither. Ocle 29, 133. 


Blaserna, P., Zusammendriickbar- 


keit d. Kohlensiure u. d. atmo- 
sphar. Luft bei 100° Temperatur 
126, 594; 127, 174. — Verschieb. 
d. Spektrallinien unter Wirk. d. 
Temperatur d. Prismas 148, 655. 
— Entwicklung, Verlauf u. Dauer 
d. Extrastréme J, 363. 


'Bleekrode, S., Silber im Meer- 


wasser 102, 478. — Ueb. d. Pla- 
tinerz von Borneo 103, 656. — 
Platinerz von Goenoeng Lawack 
auf Borneo 107, 189. 


auf die elektromotor. Kraft 138, 
571. — Einfluss d. Koncentration 
auf d. elektromotor. Kraft zwisch. . 
Salzlésungen 142, 611. 


Blein, F. A., Beobacht. ib. Tar- 


tinische Téne 15, 220. 


Blicher, H. v., Ueb. d. Vermégen 


mancher Salze Wasser aus d. Luft 
anzuziehen 50, 541. — Ueb. e. Ver- 
brennungserscheinung fetter Oele 
50, 544. — Umwandlung d. Rohr- 
zuckers in Milchsiure 63, 425. 


'Blum, R., Leonhardit, ein neues 


Mineral 59, 336. — Steinmark in 
Pseudomorphosen nach Wolframit 
84, 154. — Entstehung d. Felsen- 
meeres bei Reichenbach im Oden- 
wald 86, 152. — Gieseckit und 
Spreustein Umwandlungspseudo- 
morphosen nach Nephelin 87, 315. 
— Natrolith in Pseudomorphosen 
y. Oligoklas u. Nephelin 105, 133. 


Blum, R. u. L. Carius, Ueber 


e. Pseudomorphose vy. amorphem 


Quarz nach Célestin 103, 628. 


Boblaye, Ueb. d. hydrographisch. 


Verhiiltnisse Moreas, besond. iber 
d. See Phonia 38, 253. 


Bodemann, Th., Zusammensetz. 


d. Oberharzer Bleisteine 54, 271. 
2 


— Zerlegung e. Buntkupfererzes 
55, 115. — Analysen vy. Roheisen 
bei heisser und bei kalter Luft 
erblasen 55, 485. — Vanadinhal- 
tendes Hisensteinlager am nord- 
westl. Harz 55, 633. 

Bodemann, Th. u. Litton, Un- 
tersuchung eines Oligoklases u. e. 
Feldspaths 55, 110. 

Bodynski, J., Ueber d. Schmel- 
zang kleinerer Geschosse durch 
Aufschlagen auf eine Hisenplatte 
141, 594; Hagenbach dazu 148, 
153. — Temperaturerhéhung ab- 
gefeuerter bleiern. Geschosse und 
Schmelz. derselben durch Auf- 
schlagen auf Hisen- und Stein- 
platten 145, 622. 

Boeck, Magnetische Beobachtungen 

4, 378. 

Béthlingk, W., Ueb. d. Diluvial- 
schrammen in Finnland 52, 641. 

Bornstein, Richard, Zur Theorie 
vy. Rihmkorff’s Induktionsapparat 
147, 481. 

Borsch, O., Widerleg. einer von 
Heussi vorgeschlag. Verbesserung 
an Repetitionstheodolithen u. Ni- 
vellirinstrumenten 117, 342. — 
Spektralapparat und Reflexions- 
goniometer 129, 384. 

Bottger, R., Toddten des Platin- 
schwamms 24, 605. — Der Spitzen- 
anker, ein zur Erzeugung mag- 
netoelektr. Funken sehr geeigneter 
Apparat 34, 497. — Nachweis, 
dass das beim Aneinanderschlagen 
zweier Feuersteine entstehende 
Licht elektr. Natur ist 43, 655. 
— Unterscheid. d. krystallisirten 
Traubensiure von der Weinsiure 
hinsichtl. ihres thermoelektrischen 
Verhaltens 43, 659. — Glanzende 
Lichterscheinung bei Vereinigung 
gewisser Metalle mit Chlor 43, 
660. — Vermischte physikal. Er- 
fahrungen 90, 35. — Verzinken 
auf nassem Wege 55, 166. — 
Einfaches Verfahren Stahllamellen 
zum Maximum der Tragkraft zu 


magnetisiren 67, 112. — Amal- 
gamation des Stahls, Stab- und 
Gusseisens 115. — Darstell. von 


reinem Eisen in koharenter Ge- 
stalt durch Galvanismus 67, 117. 


18 


— Faraday’s Entdeck. die Pola- 
risationsebne e. Lichtstrahls durch 
e. kraft. Elektromagneten abzu- 
lenken 290. — Ueber die durch 
e. kraftigen Hlektromagnet be- 
wirkte im polarisirten Licht sich 
kundgebende Molekularverande- 
rung fester u. fliiss. Kérper 67, 
350. — Chemische Zusammensetz. 
u. Kigenschaften der Schiesswolle 
verglichen mit denen d. Bracon- 
not’schen Xyloidins 70, 320. — 
Reklamation in Betreff emer Be- 
obachtung beim Leidenfrost’schen 
Phanomen 81, 320. — Abgein- 
derte Art der chem. Harmonika 
94, 572. — Stark fluorescirende 
Flissigkeit 95, 176. — Ueber d. 
Fluorescenz d. Kaliumplatincya- 
nirs u. das Zerplatzen d. galva- 
nisch niedergeschlag. Antimons 
97, 333. — Erzeugung sehr voll- 
kommener Lichtenberg. Figuren 
98, 170. — Ersatz d. Statham’- 
schen Zinder 98, 191. — Er- 
scheinung beim Sieden 98, 512. 
— Hine lange wirksam bleibende 
Batterie 99, 233. — Reinigung 
missfarbig geword. silberner Ge- 
genstinde 100, 658. — Darstell. 
y. reinem Kisenamalgam 101, 10. 
— Gefahrlose Bereitung d. selbst- 
entziindlich. Phosphorwasserstoff- 
gases 101, 453. — Ueb. das bei 
d. Elektrolyse d. Antimonchlorids 
sich ausscheidende Metall 104, 
292. — Palladiumchlorir ein aus- 
gezeichnet. Reagens fiir verschied. 
Gase 106, 495. — Verhalten d. 
Gewiirznelkendls zu einigen Me- 
talloxyden 107, 322. — Bildung 
von Ozon auf chem. Wege 117, 
188. — Anwendung d. Zeiodelits 
122, 496. — Aerolithenfall vom 
30. Jan. 1868, 133, 351. — Wirk- 
samstes Amalgam fir Elektrisir- 
maschinen 187, 175. — Leichte 
Anfertigung einer Flissigkeit zur 
Erzeug. d. Plateau’schen Gleich- 
gewichtsfiguren ohne Schwere 140, 
660. — Aufbewahrung u. Higen- 
schaften eines auf elektrolyt. Wege 
mit Wasserstoff tbersatt. Palla- 
diumblechs J, 150. — Verhalten 
der Uebermangansiure zu ver- 


‘ 


schiedenen Stoffen, insbesond. zu 
dither. Oelen u Steinkohlenleucht- 
gas J, 156. — s. Schénbein. 
Bottger, Th., Ueb. e. bleihaltigen 
Arragonit v. Tarnowitz 47, 497, 
— Chem. Untersuch. d. Auri- 
chalcits 48, 495. — Zerleg. eines 
dunkl, Rothgiltigerzes aus Mexiko 
a ttt. 

Boguslawski, H. L. v., Beobacht. 
d. Sternschnuppen y, 13. u. 14. 
Noy. 1836 zu Breslau 39, 356. 
— Alter Sternschnuppenfall 51, 
171, s. 48, 612. 
Boguslawski, G. v., Nachricht 
y. e. alten Sternschnuppenfall im 
J. 1366, 48, 612, s. 51, 171. — 
Die period. Sternschnuppen des 
August 90, 338. — Ueber das in 
Schlesien am 28. September 1852 
sichtbare Meteor ETI, 630. — 
Zehnter Nachtrag zu Chladni’s 
Verzeichniss d. Feuermeteore u. 
herabgefallenen Massen E IV, 1; 
Nachrichten iib. herabgefall. Me- 
teorsteine von den Altesten Zeiten 
bis 1835, E IV, 7; tiber die mit 
Feuermeteoren bis zum J. 1835 
herabgefall, Substanzen 34; Nach- 
richten y. Feuerkugeln 44; Ver- 
zeichniss y. Feuerkugeln, Meteo- 
riten u. meteorahnl. Massen yon 
1835 bis 1850, EIV, 76. 353. 
— Ueb. d. kosmische Theorie d. 
Feuermeteore 130, 165. — Das 
Noyember-Phanomen der Stern- 
schnuppen in seinen einzelnen Er- 
schein. y. d. dltesten Zeiten bis 
1866, 130, 471. 

Bohn, C., Zur Polarisation des 
Lichts durch einfache Brechung 
117, 117. — Ueb. die Bestimm. 
d. specif. Warme aus Mischver- 
suchen 122, 289. — Ueber das 
Farbensehn und die Theorie der 
Mischfarben 125, 87. — Studie 
tb. d. Absorption d. Warme- u. 
Lichtstrahlen 127, 382. — Instru- 
ment zum Messen d. horizontalen 
Entfern. u. d. Héhenunterschie- 
des 129, 238. — Ueber negative 
Fluorescenz und, Phosphorescenz 
130, 367. — Ueb. Winkelmessen, 
Nivelliren u. Distanzmessen mit 
d. Mikrometerschraube 131, 644: 


19 


Niessl dazu 182, 628. — Ueber 
negative Fluorescenz 133, 165. — 
Ueb. d. Eiskalorimeter 142, 618. 
-~ Apparat zur bequemen Her- 
stellung verschied. Kombinationen 
galvan. Elemente EV, 636. — 
Auffallende Regelmassigkeit bei e. 
Sternschnuppenfall E VI, 335. — 
eee Untersuch. E VI, 


Bohnenberger, Verbesserung sei- 


nes Elektrometers durch Becque- 
rel 2, 170. — Normalbarometer 
1, 378. — B. Erfinder d. Rever- 
sionspendels 12, 347; 14, 428. — 
Capillaritit des Barometers 26, 
458. — Verbesserungen am Go- 
niometer 27, 6S8. — Methode den 
Vertikalpunkt eines astronomisch. 
Kreises zu finden 28, 111. 


Bois-Reymond, E. du, Ueb. d. 


sogenannten Froschstrom u. die 
elektromotor. Fische 58, 1. — 
Untersuch, ib. thier. Elektricitit 
15, 463. — Verfahren um feine 
galvanometrische Versuche einer 
cn Versammlung zu zeigen 
5, 607. — Zur Theorie d. astat. 
Nadelpaare 112, 1. — Beschreib. 
neuer Vorrichtungen fiir Zwecke 
der allgem, Nerven- und Muskel- 
physik J, 591. 


Bois-Reymond, E. du, u. W. 


Beetz, Zur Theorie der Nobili’- 


schen Farbenringe 71, 71. 


Bois-Reymond, P. du, Ueb. d. 


Erscheinungen, welche die Aus- 
breitung yon Filissigkeiten auf 
Flissigkeiten hervorruft 104, 193. 
— Antheil d. Capillaritait an d. 
Erscheimungen d. Ausbreitung d. 
Flissigkeiten 139, 262. 


Boltzmann, L., Bemerk. zur Ab- 


handlung v. R. Most: Neuer Be- 
weis d. zweit. Warmegesetzes 137, 
495; dessen Entgegn. 188, 566; 
Erwider. v. Boltzmann 140, 635. 
— Ueb. die vy. bewegten Gasmas - 
sen geleistete Arbeit 140, 254; 
A. Kurz dazu 141, 159. — Noch 
einiges tib. Kohlrausch’s Versuch 
zur Bestimm. d. Verhiiltnisses d. 
Warmekapacitéten y. Gasen 141, 
473. — Ableit. d. Grundgleichun- 
gen d, Capillaritat aus d. Princip 
2 


ee gp 


der virtuellen Geschwindigk. 141, 
582. — Zur Prioritat d. Auffind. 
der Bezieh. zwischen dem zweiten 
Hauptsatz der mechan. Warme- 
theorie u. dem Princip d. kleinsten 
Wirk. 143, 211; Clausius dazu 
144, 265. — Zusammenhang zwi- 
schen d. Drehung d. Polarisations- 
ebne und der Wellenlinge der 
verschied. Farben J, 128. — s. 
Toépler. 

Bolzano, B., Bemerk. tib. d. neue 
Theorie in Doppler’s Schrift: Ueb. 
d. farbige Licht d. Doppelsterne 
u. einiger and. Gestirne 60, 83. 
— Ueb. Doppler’s Leistungen auf 
dem Gebiete der Apparatenlehre, 
Optik, Akustik u. opt. Astrono- 
mie 72, 530. 

Bolze, H., Ueb. d. verkehrte Bild 
beim Hohlspiegel 117, 348. 

Bonaparte, L. L., Ein Mittel 


Ceroxyd v. Didymoxyd zu tren- | 


nen. 59, 623. 

Bonastre, Verhalten d. Gewiirz- 
nelkenéls za Ammoniak 10. 611. 

Bondy, C., Ueber d. Auftrieb in 
Flissigkeiten, welche specifisch 
schwerere oder leichtere Kérper 
suspendirt enthalten 126, 314; 
Mach dazu 324. 

‘Bonjean, Schwefel auf vom Blitz 
getroff. metall. Kérpern 69, 534. 

Bonijol, L., Versuche itb. d. chem. 
Wirkung der gemeinen u. atmo- 
sphar. Elektricitat 29, 300. 

Bonnafont, Anwend. der Stimm- 
gabel bei Gehérkranken 65, 448. 

Bonnet, G., Ueber einige reduci- 
rende Wirkungen der arsenigen 
Siure 37, 300. 

Bonnet, Seckapitain, Merkwiird. 
Windphainomen 82, 599. 

Bonsdorf, P. A. v., Ueb. Doppel- 
chloride 11, 123 — Beschreib. 
eines Hvaporationsapparates 15, 
604. — Ueb. Chlor- u. Jodsalze 
17, 115. 247.; 19, 386. — Zer- 
legung einiger finland. Mineralien 
18, 123. — Thonerdehydrat 27, 
275. — Chloraluminium 27, 279. 
— Ueb. d. Bereitung d. schwe- 
felsaur. Eisonoxyduls und Hisen- 
chloriirs 31, 81. — Verhalten d. 
atmosphir. Luft und d. Wassers 


bei d. Oxydation d. Metalle 32, 
572. — Analyse zweier Brom- 
salze 33, 61. — Scheidung des 
Quecksilbers von Kupfer mittelst 
Ameisensiure u. Verhalten dieser 
Saure zu d. Oxyd, Chlorid und 
Chloriir des Quecksilbers 33, 73. 
— Analyse eines neuen aus drei 
Chloriden zusammengesetzt. Dop- 
pelsalzes 33, 81. — Ueb. d. Be- 
standtheile des Meerwassers be- 
sonders in Riicksicht auf d. Gyps- 
gehalt 40, 133. — Neue Verbind. 
v. Bleioxyd mit Kohlensiure und 
Wasser 40, 207. — Ueb. d. Oxy- 
dation der Metalle in der atmo- 

- sphar. Luft 41, 293; 42, 325. 

Bontems, s. Thibeaudeau. 

Boon-Mesch, A. H. van d., Die 
Vulkane Javas 12, 509. 605. 

Booth, J. C., Darstell. d. Cyaniri- 
diumkaliums $1, 167. — Ueb. d. 
Arseniknickel von Riegelsdorf in 
Hessen 32, 395. 

Borchers, F., Zerleg. d. Kupfer- 
glimmers 41, 335. 

Borck, J. B. v., Analyse norweg. 
Mineralien 79, 299. 

Borissiak, Meteorsteinfall bei 
Werchne Tschirskaja Stanitza d. 
30. Okt. 1848, E II, 366. 

Born, J. y., Erfinder des sachs. 
Amalgamationsverfahrens 32, 109. 
114, 

Bornemann, J. G., Ueber gediegen 
Eisen aus d. Keuperformation bei 
Mihlhausen in Thiringen 88, 
145, 325. 

Bose, M. v., s. Matthiessen. 

Bosscha, J., Ueber e. Mittel die 
Schallgeschwindigk. in e, einge- 
schloss. Raum gradezu zu messen 
92, 485. — Princip d. Differen- 
tialgalvanometers 93, 392. — Ueb. 
eine Bestimmung d. elektromotor. 
Krafte 94, 172. — Mechanische 
Theorie d. Elektrolyse 101, 517; 
103, 487; 105, 396. — Hinige 
Eigenschaften der linearen Ver- 
zweigung galvan. Stréme 104, 
460. — Ueber das mechanische 
Aequivalent d. Warme berechnet 
aus galyan. Messungen 108, 162. 
— Gesetz d. galvan. Warmeent- 
wicklung in Elektrolyten 108, 312. 


— Absolute Ausdehn. d. Queck- 
silbers nach d. Versuchen y. Reg- 
nault EV, 276. Scheinbare 
Ausdehn. d. Quecksilbers u. Gang 
d. Quecksilberthermometers ver- 
glichen mit dem d. Luftthermo- 
meters nach den Versuchen von 
Regnault E V, 444. — Specifische 
Warme d. Wassers bei verschied. 
Temperaturen nach Regnault’s 
Versuchen J, 549. 

Bossut und Leroy, Sonderbare 
Wirkung eines Blitzschlags 60, 
158. 

Bostock, J., Verfahren um Kup- 
fergeschirr gegen Hssig zu schiit- 
zen 3, 219. 

Bothe, F., Apparat zur bequemen 
Kombination konstanter Elemente 
109, 383. — Das Tangenten-Pho- 
tometer 128, 628. 

Botto, G. D., Wasserzersetz. durch 
magnetoelektr. Stréme 27, 392. 
— Chemische Wirkung thermo- 
elektr. Stréme 28, 238. 

Bottomley, J. Th., Schmelzen u. 
Wiedergefrieren des Hises 148, 
492. 

Bottone, §., Relation zwischen 
Atomgew., specif. Gew. u. Harte 
metall. Elemente 150, 644. 


Botzenhart, Ueber das v. farbi- | 


gen Kérpern reflektirte Licht 68, 
291. — Eine Abanderung des 
Phanomens der Haidinger’schen 
Farbenbiischel 70, 399. 

Boudin, Statistik der durch d. Blitz 
Erschlagenen 94, 644; 125, 644. 

Boulanger, C., Ueb. d. Ggmeng- 
theile d. Euphotids 36, 479. — 
Zerlegung eines Schwefelantimon- 
blei 36, 484 

Boullay, P., Ueber Doppeljodide 
11, 99; Bemerk. dazu 17, 266. 
— Volumanderung starrer Kér- 
per bei chem. Verbindungen 19, 
107. — Ueber Ulmin u. Azulm- 
siure 20, 63. — s. Dumas. 

Bournon, Beschreib. vy. Adelman’s 

. Goniometer 2, 83. 

Bourson, Zersetzung d. Wassers 
durch Brom 55, 88. 

Boussingault, Zerleg. d. Gay- 
Lussits 7, 97. — Ueber Sesqui- 
carbonate 7, 103. — Vorkommen 


21 


des Platins in Columbien 7, 520. 
— Zerleg. d. gediegenen Goldes 
10, 313. — Stiindl. Barometer- 
beobachtungen 11, 258. — Gang 
d. tagl. magnet. Variation zu Mar- 
mato 15, 831. — Zerlegung der 
schwarzen Blende von Marmato 
u. Ammoniakgehalt d. natirlichen 
Eisenoxyde 17, 399. 402. — Mo- 
lybdansaur. Blei vy. Paramo-Rico 
21, 591. — Zerleg. des Wassers 
vom Rio-Vinagre 27, 308. — 
Analyse einer schwefelsaur. Thon- 
erde vy. Pasto 31, 146. — Chem. 
Untersuch. der aus d. Vulkanen 
d. Aequatorialzone Amerikas auf- 
steigenden Gase $1, 148. — Un- 
tersuch. einer fir aus Wasserstoff 
u, Platin zusammengesetzt gehal- 
tenen Substanz 31, 542. — Be- 
obacht. iber d. néchtl. Strahlung 
angestellt in d. Cordilleren Neu- 
Granadas 31, 600. — Ueber d. 
Bleisuboxyd 31, 622. — Wirkung 
d. Chlorwasserstoffgases auf Sil- 
ber in hoher Temperatur u. ib. 
d. Scheidung durch Cementation 
32. 99. — Ueb. d. Vorginge bei 
d. amerikan. Amalgamation 32, 
109. — Betracht. ib. d. heissen 
Quellen d. Cordilleren 32, 262. — 
Versuch einer Ersteigung d. Chim- 
borasso 34, 193; 35, 167. — Zu- 
sammensetz. d. Brenzschleimsaiure 
36, 78. — Ueber d. Méglichkeit 
das Dasein yon Miasmen zu er- 
weisen u. tb. d. Gegenwart einer 
wasserstoffhalt. Substanz in der 
Luft 36, 436. 456. — Ueb. tro- 
pische Regen 37, 258. — Aus- 
strahlung d. Schnees 56, 604. — 
Ueb. d. Geruch bei Blitzschlagen 
68, 448. — Stickstoff im Meteor- 
eisen 114, 336. — Ueber d. Ge- 
frieren d. Wassers 144, 326. 
Boussingault u. Lewy. Zerleg. 
d. Bodengase 87, 616. 
Boussingault u. Rivero, Baro- 
meterstand am Meere unter den 
Tropen 1, 241. — Zerlegung v. 
amerikan.: Meteoreison 2, 159. — 
Einfluss d. Mondes auf d. Baro- 
meterstand in Bogota 9, 148. 
Boutigny, P. H., Phdnomene d. 
Calefaktion 51, 180. — Kinstliche 


Sonne 56, 234. — Eine Stelle 
aus seinem Werk 70, 580. 

Bouton, Regenmenge u. Verdun- 
stung zu Port Louis auf Mauri- 
tius 1841 wu. 1842, 61, 414. 

Boutron-Charlard, s. Henry, 
E. 0. Pelouze, Robiquet. 

Bouvard, Berechnung der atmo- 
spharischen Mondfluth fir Paris 
13, 137. 

Boysen, Beobacht v. Nebenmon- 
den 49, 682. 

Braconnot, H., Unausléschliche 
Dinte 15, 529; bewahrt sich nicht 
16, 352. — Kasestoff, Milch und 
deren Anwendung 19, 34. — 
Untersuch. d. Espenrinde; Salicin 
in der Pappelrinde; Populin 20, 
47, — Salicin u. dessen Umwandl. 
in e. Farbstoff 20, 621. — Iso- 
mere Modifikationen d Weinsaure 
26, 322. — Ueb. Pyrogallussiure 
26, 325. — Eigenschaften d. Sal- 
petersiure 29, 173. — Umwandl. 
verschiedener Pflanzenstoffe durch 
concentr. Salpetersiure 29, 176. 

Bradshaw, Bimstein auf offenem 
Meere 43, 419. 


Brame, Ch., Abdampfungen durch | 


heisse Luft 31, 95. — Ueber die 
Grenze d. Verdampfung d. Queck- 
silbers 94, 468. 

Brande, W. Th., Elektrochemische 
Zersetz. der Salze mit Pflanzen- 
basen 22, 308. 

Brandes, H. W., Gesetzmassigkeit 
in d. Beweg. d. Sternschnuppen 
2, 421; 6, 175. — s. Benzen- 
berg. 

Brandes, R., Zerleg. einer stick- 
stoffhalt. Substanz aus d. Taten- 
hauser Wasser 19, 98. — Neue 
Mangansalze 20, 556; 22, 255. — 
Zerleg. d. Thoukieselsteins aus d. 
Keuperformation 25, 318. 

Brandes, R. u. W., Stiindl. Ther- 
mometerbeobachtungen zu Salz- 
Uflen 42, 635. 641. 

Brandt, Ueber d. Verschiedenheit 
d. Klanges 112, 324. 

Braun, A., Vorkommen yon Zink 
im Pflanzenreich 92, 175. 

Braun, C., Rein magnet. Warme- 
Kompensation’d. Bifilar-Magneto- 
meters 127, 433. — Direkte Pho- 


22 


tographirung der Sonnenprotube- 
ranzen 148, 475. 
Braun, F., Einfluss v. Steifigkeit, 
Befestigung u. Amplitude auf d. 
Schwingungen y. Saiten 147, 64. 
Brauns, Beobacht. tiber Grundeis 
28, 207. : 
Bravais, A., Tafel d. Depression 
d Quecksilbers in Barometerréh- 
ren 57, 519. —- Blitze ohne Don- 
ner 66, 532. — Ueber d. weissen 
Regenbogen 68, 35; EI, 562. — 
Sonnenringe beobachtet in Paris 
69, 465. — Opt. Erscheinungen, 
zu welchen die Wolken mit His- 
theilchen Anlass geben E II, 500. 
— Ueber d. Refraktions- u. Dis- 
persionsindex d. Eises EII, 576. 
— Hohe d. Wolken 17, 156. — 
Ueb. d. Systeme, in welchen die 
links- u. rechtskreisenden Schwin- 
gungen nicht in gleicher Weise 
geschehen 86, 315. — Einfluss d. 
Rotation der Erde auf d. Bewe- 
gung eines konisch schwingenden 
Pendels 86, 318. — Zusatz zu 
Gaugain’s. elektrodynam. Versu- 
chen 88, 446. — Ueber d. Ge- 
schwindigkeit des Schalls 89, 95. 
— Ueb. das Beobachten d. Luft- 
temperatur 93, 160. — Beschreib. 
eines Polariskops und Untersuch. 
tb. schwache Doppelbrechung 96, 
395. — s. Lottin, Martins. 
Breda, J. van, Ueb. d. Erwarm. d. 
Eisens beim Magnetisiren desselben 
68, 552. — Ueb. d. Lichterschei- 
nungen bei d. volt. Sdiule 70, 326. 
Breda, van, u. Logeman, Unter- 
such: iib. d. Frage, ob d. Strom 
d. Saule das Wasser ohne dessen 
Zersetzung durchlaufen kénne 99, 
634. — Ueb. d. Fortfihrung vy. 
Flissigkeiten durch porése Schei- 
dewinde 100, 149. 
Bredberg, B. G., Ueb. die im 
Grossen sich bildenden Schwefel- 
metallverbindungen 17, 268. 
Bree, Ueb. Zugvégel 27, 177. 
Breguet, L, Ein am Breguet’schen 
Thermometer beobacht. Ausdeh- 
nungsphinomen 55, 509. — Be- 
statig. d. Moserschen Entdeckun- 
gen 97, 320. — Ueb. e. Apparat 
zum Messen d. Geschwindigkeit 


eines Geschosses in verschiedenen | 
Punkten semer Bahn 64, 459. — 
s. Fizeau, Wertheim. 
Breithaupt, A., Beschreibung d. | 
Astranits 5, 377. — Krystallform 
d. Tellurs u. Arsens 7, 527. — 
Ueb. d. Feldspath 8, 79 231. — 
Beschreib. d. russ. Platinsandes 
8, 500. — Neue Kiesspecies 9, 
115. — Beschreib. d. Osmeliths | 
9, 133. — Flusssaure in d. Feld- 
spathen und anderen Mineralien 
179. — Ueb. Wismuthblende 275. 
— Sogenannter Natronspodumen 
9, 281 — Krummschal. Schwer- 
spath 497. — Bernstein, Kupfer- 
blende, Sordawalit 9, 613. — 
Mesitinspath 11, 170. — Eigen- 


schaften d. gedieg. Iridiums 34, 
377. — Beschreib. d. Heteroklins 
49, 205. — Ueber d. Kalkspath 
_ mit 105° Neigung d. Rhomboeder- 
flachen 51, 506. — Greenockit, e. 
neues Mineral 51, 507. 514. — Bei- 
trage zur naheren Kenntniss eini- 
ger Kiese, der kiesbildenden Me- 
talle u. neue Isomorphien 51, 510. 
— Thomson’s neuer Rhomboedral- 
Barytocalcit 51, 516. — Beitrage 
zur genaueren Kenntniss schon be- 
stimmter Mineralien 53, 145. — 
Ueber das natiirliche kohlensaure 
Wismuthoxyd 53, 627. — Kry- 
stallform d. Greenockits 630. — 
Plakodin, ein neuer Kies 53, 631. 
— Neue Formen des tesseralen 
Krystallsystems 54, 152. — Kalk- 
spath und Arragonit 54, 156. — 
Ueb. die in d. Natur vorkommen- 
den Arseneisen 54, 265. — Ueb. 
d. Greenovit 58, 277. — Beobacht. 
am Kisenspath 58, 278. — Ueb. 
d. Mineralien, welche Weisskupfer- 
erz genannt worden sind 281. — 
Entgegnung auf Haidinger’s An- 
griff in Betreff des Herderits 58, 
359, — Cuban, ein neuer Kies 
59, 325. — Ueb. d. Uwarowit u. 
Granat hinsichtl. ihrer Zerstorung 
60, 594. — Ueb. d- Manganerze, 
deren Krystallisation in der ho- 
loedr. Abtheilung d. rhomb. Kry- 
stallisationssystems gehért 61, 187. 
— Zwei neue Kupfer enthaltende 
Mineralien aus der Ordnung der 


Glanze 61, 671. — Fundort des 
Cubans 61, 675. — Ueb. ein dem 
Allanit ahnl. Mineral 62, 273. — 
Krystallisation des Okenits oder 
Dysklasits 64, 170. — Ueber d. 
Nickelbiarseniet 64, 184. — Mi- 
sere, Untersuch. des Xantho- 
kons 64, 272. — Loxoklas, ein 
neues Glied des Felsitgenus 67, 
419. — Ueb. e. merkwird. Felsit 
v. Marienberg 67, 421. — Neue 
Mineralien Manganocalcit, Plinian, 
Stannit, Kastor u. Pollux, Spinel- 
lus superius, Zygadit) 69. 429. — 
Pistomesit mit Ricksicht auf Me- 
sitin 70, 146. — Bestimm. neuer 
Mineralien (Glaukodot, Embolit, 
Lonchidit, Konichalcit) 77, 127. 
— Haufiger Arsengehalt in Eisen- 
kiesen 77, 141. — Beschreib. d. 
Arkansits 77, 302. — Pleomorphie 
» d. Titanséure 78, 143. — Ueber 
Talkspath 80, 313. — Aigirin 314. 
— Enargit, e. neues Mineral aus 
d. Ordnung d. Glanze 80, 383. 
— Ueb. den Leuchtenbergit 80, 
577. — Glaukodot von e. neuen 
Fundort 81, 578. — Ueber den 
Quarz von Euba und opt. Zwei- 
axigkeit tetragonal. u. hexagona- 
ler Krystalle 121. 326. 
Breithaupt, G., Ueb, die in d. 
Konstruktion vervollkommneten 
Héhenmessbarometer 34, 41. 
Bremer, Gasquelle bei Szlatina 
13k: 
Brett u. Bird, Titansiure in hess. 
Tiegelmasse 34, 518. 
Brewster, D., Monochromatische 
Lampe 2, 98. — Ajustirung des 
menschl. Auges 2, 271. — Quarz- 
flachen, die kein Licht reflektiren 
2, 293. — Elektricitaétserreg. beim 
Erwarmen y. Krystallen 2, 297. 
— Ueber Gmelinit, Hopeit und 
Levyne 5, 168. 169. 170. — Op- 
tische Beobacht. am Glimmer 6, 
216. — Zwei neue Fliissigkeiten 
in d. Hodhlungen gewisser Kry- 
stalle 7, 469; Brechkraft derselb. 
489. — Ueber d. Entstehung d. 
Diamants 7, 484. — Flissigkeit 
im Sapphir 9, 510. — Mittlere 
Temperatur am Aequator 9, 512. 
— Ueb. d. Haytorit 10, 336. — 


— 24 


Gesetz tiber die Polarisation des 
Lichts 12, 225. — Ueb. d. Ta- 
basheer 13, 522. — Ueb. Prit- 
chard’s Sapphirlinsen 15, 517. — 
Ueber d. Kinfluss d. Nordlichts 
auf d. Magnetnadel 16, 138. — 
Verstirk. d. Gasflamme u. neue 
monochromat. Lampe 16, 379. — 
Zerlegung des Lichts an d. Tren- 
nungsflache zweier Mittel 17, 29. 
— Period. Farbenreihe mittelst 
gefurchter Flichen 18, 579. — 
Gesetz d. partiellen Polarisation 
d. Lichts durch Reflexion 19, 259. 
— Gesetz d. Polarisat. durch Re- 
fraktion 19, 281. — Wirkung d. 
Hinterflichen durchsicht. Platten 
auf d. Licht 19, 518. — Doppel- 
brech. durch Druck u. Betracht. 
ib. d. doppelt brechende Gefiige 
19, 527. — Ellipt. Lichtpolarisat. 
durch Reflexion v. Metallen 21, 
219. — Formeln fir Mitteltempe- 
ratur u. magnet. Intensitat d. Erde 
21, 323. — Opt. Merkwiirdigkeit 
am Glauberit 21, 607. — Zerleg. 
des Sonnenlichts in drei Grund- 
farben 23, 435. — Neue Art 
Farbenringe 26, 150. — Einfluss 
d. Drucks auf d. Netzhaut 26, 
156. — Einfluss der Temperatur 
auf d. opt. Axen des Glauberits 
27, 480. — Sonderbarer chinesi- 
scher Spiegel 27, 485. — Schwin- 
gungen d. Netzhaut beim Sehen 
auf stark leuchtende Gegenstinde 
27, 490. — Individualitit des 
Winkels zw. den opt. Axen 27, 
504. — Absorption des Lichts 
u. Bemerk. tb. die Undulations- 
theorie 28, 380; Erwiderung 
darauf v. Airy 29, 331. — Merk- 
wird. Wirkung gefairbter Gase 
auf d. Licht 28, 386. — Mittel 
das eine der Bilder doppelt brech. 
Krystalle zu yvernichten 29, 185. 
— Wirkung des Lichts auf die 
Netzhaut 29, 339. — Farbenver- 
anderung d. Choroidea in Thier- 
augen 29, 479, — Krystallform d. 
Eises 32, 399. — Ueb. d. Linien 
im prismat. Spektrum 33, 233. — 
Farbenerscheinungen bei chrom- 
haltigen Salzen 35, 383. — Merk- 
wird. Stiick Bernstein 36, 563. 


— Struktur d. Diamants 36, 563. 
— Ueber gewisse Eigenthiimlich- 
keiten in d. Doppelbrechung und 
Lichtabsorption des oxalsauren 
Chromoxyd-Kalis 37, 315: — Be- 
obacht. tb. d. Linien im Sonnen- 
spektrum und diejenigen, welche 
durch d. Atmosphare d. Erde u. 
das Salpetergas erzeugt werden 
38, 50. — Licht vom Rand und 
vom Mittelpunkt der Sonne 38, 
2384. — Ueb. d. natiirlichen Far- 
ben d. Kérper 39, 476. — Stiind- 
liche Thermometerbeobacht. zu 
Leith 42, 635. 638. — Neue Art 
von Polaritat in homogenem Licht 
46, 481; dazu Airy 53, 459. — 
Ueb. d. Ursache der Farbenver- 
schénerung bei Umkehrung des 
Kopfes 54, 137. — Verbesserung 
des Polarisationsmikroskops 55, 
5381. — Optische Eigenschaften 
d. Greenockits 58, 94. — Ueber 
eine merkwirdige Higenschaft des 
Diamants 58, 450. — Ueber 
die Erscheimungen bei diinnen 
Platten v. starren und flissigen 
Substanzen im polarisirten Licht 
58, 453. 549. — Ursache d. Far- 
ben d. irisir. Agats 61, 134. — 
Kombination verlangerter direkter 
Lichteindriicke auf die Netzhaut 
mit deren komplementaren Kin- 
driicken 61, 138. — Ueber die 
Brechung d. ordentl. Strahls im 
Kalkspath 62, 590. — Neuer neu- 
traler Punkt in d. Polarisat. der 
Atmosphare 66, 456; dazu Schrei- 
ben an A. y. Humbold 67, 592. 
— Wirkung d. chrysamminsaur. 
Kalis auf gewodhnliches u. polari- 
sirt. Licht 69, 552. — Erwide- 
rung auf Airy’s Aufsatz ttb. die 
neue Zerleg. d. Sonnenlichts 71, 
393. 397. — Zerlegung u. Zer- 
streuung d. Lichts innerhalb star- 
rer u. fliiss. Korper 73, 531. — 
Ueb. d. Elementarfarben d. Son- 
nenlichts, in Erwider. auf Melloni 
15, 81. — Beob. th. d. Sonnen- 
spektrum 81, 471. — Quarzlinse 
aus d. Alterthum E IV, 352. — 
Ueb. Héhlungen im Bernstein mit 
Gasen und Flissigkeiten 91, 605. 
— Merkwiird. Hohlung im Topas 


91, 607. — Ueb. d. Haidinger- 
schen Farbenbiischel 107, 346. 
Brezina, A., Neue Modifikation 
d. Kobell’schen Stauroskops u. d. 
Norremberg’schen Polarisations- 
mikroskops 128, 446. — Ver- 
fahren mit d. Stauroskop 130, 141. 

Brio, A., Krystallsystem und opt. 
Verhiltnisse d. ameisensaur. Kad- 
miumoxyd-Baryts 130, 331. — 
Optische Untersuch. d. Krystalle d. 
unterschwefelsaur. Baryts130, 643. 

Brix, W., Ueb. d. latente Warme 
d. Dampfe verschied. Flissigkeiten 
bei deren Siedetemperatur 55, 341. 

Broch, O. J., Ueb. d. Fraunhofer- 
schen Linien im Sonnenspektrum, 
wie sie sich dem unbewafin. Auge 
zeigen E III, 311, 

Brockedon, W., Methode staub- 
form. Graphit in eine kompakte 
Masse zu verwandeln E II, 262. 

Brockelsby,  Irisirendes Silber 
70, 204. 

Brodie, B. C., Ueber Oxydation 
u. Desoxydation verursacht durch 
die alkal. Superoxyde 120, 294. 
— Ueb. d. Superoxyde d. Radi- 
kale organ. Séuren 121, 872. — 
Theoret. Betracht. iiber d. organ. 
Superoxyde 124, 61. 

Bromeis, C., Zusammensetzung 
d. Elaoliths 48, 577. — Zerleg. 
eines Glimmers vom Vesuy 59, 
112; eines Fahlerzes y. Durango 
in Mexiko 55, 117. — s.Zincken. 

Brongniart, A., Ueb. e, Purpur- 
farbe zum Druck auf feine Fayence 
38, 210. 

Brongniart, A. u. Malaguti, 
Ueb. d. Kaoline od. Porcellanerden, 
ib. d. Natur u. d. Ursprung der- 
selben 60, 89. 

Brongniart, A. Th., Ueber die 
Vegetation d. Vorwelt 15, 385. 


25 


Bronner, Temperaturbeobacht. in 
Kasan 15, 163. 

Brooke, J., Ueb. Latrobit 3, 68. 
—— Barytocalcit 5, 160. — Brew- 

_ sterit 5, 161. — Childrenit 5, 
161. — Comptonit 164. — Som- 
mervillit 5, 172. Prismat. 
Habronem - Malachit 5, 175. — 


Dimorphie des  schwefelsauren 


Nickeloxyds 6, 193, — Zerleg. d. | 


Breunerits 11, 167. — Ueb. Men- 
git, Aeschynit, Sarkolith, Wolla- 
stonit 23, 360; G. Rose dariiber 
364. — Monticellit, Zoisit, Kup- 
ferbleivitriol 23, 369. — Minera- 
log. Notizen (betreff. Blei-Murio- 
karbonat u. Pyrosmalit) 42, 582. 

Brooke, J.u. A. Connell, Gree- 
nockit e. neues Mineral 5], 274. 

Brooks, Th., Analyse d. kérnigen 
Albits vom Gotthardt 61, 392. 
— Ueb. e. Reihe vy. Doppelsalzen 
aus Quecksilberoxydul u. Queck- 
silberoxyd 66, 63. 

Broughton, J., Einige KEigen- 
schaften d. Seifenblasen 128, 641. 

Brown, Mikroskop. Beobachtungen 
14, 294; Muncke daritber 17, 159. 

Bricke, E., Beitrage zur Lehre 
y. d. Diffusion tropfbar flissiger 
Korper durch porése Scheidewande 
58, 77. — Ueb. d. Bluten d. Reb- 
stocks 63, 177. — Verhalten d. 
opt. Medien d. Auges gegen Licht- 
u. Warmestrahlen 65, 593; 69, 
549. — Ueb. d. Wesen d. braunen 
Farbe 74, 461. — Aufeinander- 
folge d, Farben in den Newton- 
schen Ringen 74, 582. — Ueber 
subjektive Farben 84, 418. — 
Ueber die Farben, welche tribe 
Medien im auffallenden u. durch- 
fallenden Lichte zeigen 88, 363. 
— Wirk, komplementar gefirbter 
Gliser beim binokularen Sehen 
90, 606. — Ueb. d. unichte in- 
nere Dispersion d. dichroitischen 
Himatinlésung 94, 426. 

Brickner, Geognost. Beschaffen- 
heit v. Mecklenburg 12, 115. 

Bruel, W., Chem. Untersuch. e. An- 
timonerzes y. Nertschinsk 48, 550. 

Brugmans, Magnetismus d. Wis- 
muths 10, 293. 

Bruncrona, N. Angebl. Sinken 
der Ostsee 2, 308. 

Brunner, C., Verbesserung seines 
Apparats zur Kaliumbereitung 4, 
23. — Ueb. bas. schwefelsaures 
Kupferoxyd 15, 476. — Bereit. 
des Zinnobers auf nassem Wege 
15, 593. — Bereit. d. Schwefel- 
kohlenstoffs 17, 484. — Bestimm. 
des Wassergehalts d, Atmosphare 
20, 274, — Bestimm, d. Kohlen- 


aes sg Nie 


siuregehalts der Atmosphare 24, 
539. — Ueb. die Analyse organ. 
Stoffe 26, 497. - Sauerstoffgehalt 
d. Luft, 27, 1. — Versuche wb. 
Eudiometrie 31, 1. — Darstell. 
d. Selens 31, 19. — Untersuch. 
einiger Kupfersalze 32, 221. — 
Beschreibung eines Barometers 94, 
30. — Versuche iber Starkmehl 
u. Starkmehlzucker 34, 319. — 
Beschreib. e. Apparats zur Her- 
vorbring. e. Luftzugs und einiger 
damit angestellten Versuche 38, 
264. — Beitrige zur chem. Ana- 
lyse 44, 134. — Ueb. natiirl. u. 
kinstl. Ultramarin 67, 541. — 
Bestimm. d. Kohlensaure in Salz- 
verbindungen 68, 272, — Beitrag 
zur Kudiometrie E II, 509. — 
Darstell. von reinem Silber aus 
Chlorsilber 85, 462. — Zur Ana- 
lyse einiger Metalllegirungen E III, 
289. — Ueb. ¢. Mittel auf chem. 
Wege einen luftleeren Raum zu 
erzeugen 94, 523. — Neue Be- 
stimm. des Kohlenstoffs 95, 379. 
— Darstell. d. Aluminiums 98,488. 
— Darstell. u. Eigenschaften des 
Mangans 101, 264. — Neuere 
Beobachtungen ib. d. Darstellung 
d. Mangans 103, 139. — Leichte 
Bereit. y. vollkommen reinem Pla- 
tinmohr 105, 496. — Bestimm. 
der Niederschlige bei Analysen 
106, 638. — Kinwirk. d. Wasser- 
stoffgases auf d. Losungen einiger 
Metallsalze 122, 153. 

Brunner v. Wattenwyl, C., 
Dichte d. Eises bei verschiedener 
Temperatur 64, 113. — Ueb. d. 
Cohasion d. Flissigkeiten 70, 481. 
— Einfluss d. Magnetismus auf 
d. Cohasion d. Flissigkeiten 79, 
141. — Ueb. d. Dimagnetismus 
d. Eises 79, 173. — Ueb. d. Ta- 
schenbarometer 91, 585. 
Brunnow, F., s. Karsten, G. 
Buch, L. v., Das Steinsalzlager zu 
Bex 3,77; 4, 115. — Ueber 
Alpengeschiebe 9, 575. — Die 
noch thatigen Vulkane 10, 1. 169. 
345. 513. — Ueb. Quellentempe- 
ratur 12, 403. — Ueb. d. sub- 
tropische Zone 15, 355. — Ueb. 
Erhebungskratere u. Vulkane 37, 


169. — Ueb. d. Jura in Deutsch- 
land 40, 638. — Bemerkungen zu 
Sefstrém’s Untersuch. tb. die auf — 
d. Felsen Skandinaviens in be- 
stimmt. Richtung vorhand. Fur- 
chen 438, 567. — Gewitter im 
Norden 49, 634. — Ueb. Granit 
u. Gneuss hinsichtl. d. Formen, 
mit denen sie auf d. Erdoberflache 
erscheinen 58, 289. 

Buchner, J. A., Ueb. seine Ver- 
suche mit Mercur. solub. Hahnem. 
16, 52. 

Buchner, O., Meteorsteinfall zu 
Wedde in Holland 112, 490. — 
Aufforderung zu einem Gesammt- 
verzeichniss aller Meteoriten in 
den verschied. Sammlungen 1138, 
191. — Ueb. d. Meteoritenfall zu 
Killeter in Irland 113, 508. — 
Zwei neuere Meteorsteinfalle 113, 
510. — Die Meteoriten in Wien 
u. London 116, 637. — Die Me- 
teoriten in Sammlungen 122, 317; 
124, 569; 132,311; 136, 437. 
589. — Neue Meteoriten 129, 
350. — Der Meteorstein v. Krahen- 
berg 137, 176. 

Buckland, W., Erhebungsthaler 
in England 17, 158. — Urwelt- 
liche Exkremente 21, 336. 

Budde, E., Ueber Disgregation u. 
den wahren Warmeinhalt d. Kor- 
per 141, 426. — Ein neues Ex- 
periment u. einige Bemerkungen 
zur Theorie d. Leidenfrost’schen 
Tropfens 142, 158; Berger dazu 
147, 472. — Einwirk. d. Lichts 
auf Chlor u. Brom 144, 213. — 
Einige Folgerungen aus d. heuti- 
gen Lehre yom Kosmos 145, 463. 
— Meteorolog. Notizen (betreff. 
Eiskrystalle u. d. Form d. Dunst- 
kérperchen)150,576.— Einwirk. d. 
Lichts auf freies Chlor EVI, 477. 

Buddle, J., Entwicklung d. Schwa- 
den od. Kohlenwasserstoffgases in 
Steinkohlengruben 38, 618. 

Budge, J., Beobacht. tiber. elektr. 
Erscheinungen an offenen Induk- 
tionskreisen 107, 482. — Ueb. d. 
unipolare Reizung 109, 538. — 
Ueb. d. galvan. Strom, der sich 
in der Haut des Frosches zu er- 
kennen giebt 111, 537. 


Bichner, Darstellung d. Katechu- 
siure 39, 162. 

Buff, H., Zerlegung d. Phosphor- 
wasserstofigases 16, 363. — Me- 
thode zur Bestimmung d. specif. 
Gewichts der Gase 22, 242. — 
Leidenfrost’s Versuch 25, 591. — 
Ueb. Barometerbeobachtungen 31, 
266. — Ueb. Geblise mit heisser 
Luft 37, 196. — Neue Berech- 
nung d. Versuche y. Koch tber 
d. Ausstrémen verdichteter Luft 
aus Oeffnungen y. verschiedener 
Gestalt 37, 277. — Versuche tb. 
d. Widerstand ausstrémender Luft 
bei Oeffn. in diinnen Wa4nden u. 
kurzen cylindr. Ansitzen 40, 14. 
— Ueber die Kontraktion bei d. 
Bewegung fliissiger Kérper durch 
enge Oeffnungen d. Gefasse 46, 
227. — Bemerk. zu d. Aufsatz 
vy. Henrici ,zur Galvanometrie“ 
54, 408. — Einfluss d. Zwischen- 
platte in d. galvan. Kette 54, 
503. — Ueb. das Maass elektro- 
motor. Krafte 73, 497. — Er 
lauterungen zu e. Note v. Fran- 
kenheim 78, 578. — Schreiben 
an G. Magnus 100, 168. — Ton- 
erregungen durch d. elektr. Strom 
124, 78. — Experimental-Unter- 
such. iib. d. voltaelektr. Induk- 
tion 127, 57. — Vertheilungs- 
einfluss d. elektr. Stroms auf d. 
Masse seines eignen Leiters 130, 
337. — Induktionsstréme héherer 
Ordnung 134, 481. —- Versuche 
ib. den Stoss des Wasserstrahls 
137, 497. — Ausdehnungswarme 
fester Kérper 145, 626. — Ueb. 
die Biegungselasticitét J, 349. 

, Buff, H. u. C. Pfort, Betrieb d. 
Eisenschmelzéfen mit heisser Luft 
34, 173. 

Buff, H. u. F. Woéhler, Neue Ver- 
bindungen d, Siliciums 102. 313. 
Buliginski, Untersuch. ib. d. Ca- 
pillaritat einig.Salzlésungen bei ver- 
schied. Koncentrationen 134, 440. 

Bull, B. W., Untersuch. der un- 
organ. Bestandtheile in der Hefe 
y. berliner Weissbier 76, 401. 

Buniakowsky, V., Instrument zur 
Erleichterung d. numerischen An- 
wend. d. Methode der kleinsten 


27 


Quadrate und zur Kontrolir. der 
nach dieser Methode erhalt. Re- 
sultate 107, 463. 

Bunsen, R., Vorkommen d. Allo- 
phans in d. Formations d. plast. 
Thons 31, 53. — Eigenthimliche 
Verbindungen d. Doppelcyaniire 
mit Ammoniak 34, 131. — Ueber 
die Doppeleyaniire 36, 404. — 
Neue Reihe organ. Verbindungen, 
welche Arsenik als Bestandtheil 
enthalten 40, 219; 42, 145. — 
Schmelzbarkeit des Iridiums 41, 
207. — Untersuch. der im Hoh- 
ofenschacht sich bildenden Gase 
45, 339. — Ueber d. Spannkraft 
einiger kondensirten Gase 46, 97. 
— Ueb. d. gasférm. Produkte d. 
Hohofens u. ihre Benutzung als 
Brennmaterial 46, 193. — Ueber 
Andalusit u. Chiastolith 47, 186. 
— Untersuch. der Gichtgase des 
Kupferschieferofens zu Friedrichs- 
hatte 50, 81. 637. — Anwend. 
d. Kohle zu volt. Batterien 54, 
417. — Bereit. einer das Platin 
in d. Grove’schen Kette ersetzen- 
den Kohle 55, 265. — Verbes- 
serte Kohlenbatterie und einige 
Versuche mit derselben 60, 402. 
— Physikal. Beobacht. tiber die 
hauptsichlichsten Geisir Islands 
72, 159. — Einfluss d. Drucks 
auf d. chem. Natur d. pluton. 
Gesteine 81, 562. — Ueber die 
Processe yulkan. Gesteinsbildun- 
gen Islands 83, 197. — Darstell. 
y. metallisch. Chrom auf galvan. 
Wege 91, 619. — Elektrolyt. 
Gewinnuug der Erd- und Alkali- 
metalle 92, 648. — Zur Kenntniss 
d. Casiums 119, 1. — Thermo- 
ketten yon grosser Wirksamkeit 
123, 505. — Erscheinungen beim 
Absorptionsspektrum d. Didyms 
128, 100. — Temperatur der 
Flammen des Kohlenoxyds und 
Wasserstoffs 131, 161. — Kalo- 
rimetrische Untersuchungen 141, 
1. — Bemerk. zu Andrews’s No- 
tiz tber d. Kiskalorimeter 142, 
616. — s. Kirchhoff. 

Bunsen, R. u. Berthold, Kisen- 
oxyd e, neues Antidot d. arseni- 
gen Saure 82, 124. 


Bunsen, R. u. ©. Himly, Ueb. 
eine dem Cyaneisenammonium- 
Salmiak analog zusammengesetzte 
Verbindung 38, 208. 

Bunsen, R.u. H. Roscoe, Pho- 
tochem. Untersuchungen 96, 373. 
— Maassbestimm. d. chem. Wir- 
kungen d, Lichts (2te Abhandl.) 
100, 48. — Erscheinungen d. pho- 
tochem. Induktion (3te Abhdl.) 
100, 481. — Optische u. chem. 
Extinction d. Strahlen (4te Abh.) 
101, 235. — Die Sonne (Ste Abh.) 
108, 193. — Meteorolog. Licht- 
messungen (6te Abh.) 117, 529. 

Bunsen, R. u. L. Schischkoff, 
Chemische Theorie des Schiess- 
pulvers 102, 321. 

Burckhardt, F., Empfindlickeit d. 
Augenpaars fiir Doppelbilder 112, 
596. — Ueb. Kontrastfarben 118, 
303. — Notiz betreff. mangelnden 
Farbensinn 124, 343. — Die Kon- 
trastfarben im Nachbilde 129, 529. 
— Histor. Notizen: Fluorescenz; 
zur Erfind. d. Thermometers 133, 
680. — Histor. Notiz. (betreff. d. 
Tragkraft der Hufeisenmagnete) 
136, 634. — Hine Relief-Erschei- 
nung 137, 471, 

Burg, P. van der, Ueber die Art 
Klangfiguren hervorzubringen u. 
Bemerk. iib. longitudinale Schwin- 
gungen. 103, 620. 

Burhenne, H., Zur Theorie der 
Zwillingsstellungen 16, 83. 

Burkhart-Jezler, Heinr., Die 
Abendlichter an der dstl. Kite 
Stidamerikas 145, 196. 337. 

Burmeister, H., Ursache d. Tone, 
welche Insekten wahrend d. Flie- 
gens horen lassen 38, 283. 

Burnes, A., Ténender Sand 58, 
350. 

Burney, Nordlichtbeobachtung 22, 
467. — Beobacht. ib. Zugvégel 
27, 177. 

Busolt, J. E., Der Farbenkreisel 
32, 656. — Wirkliche Farbe der 
Sonne u. ihrer Flecke 76, 160. 

Busse, Aufforder. wegen o. Fall- 
problems 4, 476; Erwiderung 
12, 527. 

Bussy, A., Fliss. schweflige Saure 
1, 237, — Darstell. d. Magnesiums 


28 


14, 181; 15, 192; 18, 140. — 
Theorie d. Schwefelsaurebildung 
20, 174. — Zerleg. d. Korksaure 
29, 151. 

Buttel, P., Elektr. Jodfiguren 117, 


302. 

Buys-Ballot, Akust. Versuche auf 
d. niederland. Eisenbahn nebst 
Bemerk. zu Doppler’s Theorie 66, 
321. — Abhangigkeit d. Krystall- 
form d. Mineralkérper v. d. zu- 
sammensetzenden Atomen 67, 433. 

Einfluss d. Rotatiou d. Sonne 

auf die Temperatur unserer At- 

mosphire 68, 205. — Ueb. Dove’s 

Drehungsgesetz 68, 417. 553. — 

Wirk. d. ungleichen Erwaérmung 

auf die Richtung d. Windes und 

Warmewirkung des Mondes 10, 

154. — Einfluss d. Temperatur 

auf d. Synaphie 71, 177. — Die 

Rotationszeit der Sonne aus Be- 

obacht. zu Danzig bestitigt 84, 

521. — Bemerk. zu d. Ergebniss 

aus den Hohenpeissenberger Be- 

obachtungen 87, 541. — Graphi- 
sche Methode zur gleichzeitigen 

Darstellung d. Witterungserschei- 

nungen an vielen Orten E IV, 

559. — Ueb. d. Art v. Bewegung, 

welche wir Warme u. Elektricitat 

nennen 103, 240. 


C. 


Cacarrié, Zusammensetzung des 
Greenovits 51, 290. 

Cacciatore, N., Sein Sismometer 
24, 62. 

Cagniard-Latour, Ueb. die Si- 
rene 8, 456; 10, 274. — Aende- 
rung d. Volumens v. Metalldrahten 
beim Ausziehen 12, 517; 18, 394. 
— Bestandtheile seiner kinstl. 
Diamanten 14, 387. 535. — Kin- 
fluss d. Feuchtigkeit auf gespannte 
Saiten 14, 896. — Schallleitung 
des Wassers 23, 447. — Tone 
durch schwingende Flissigkeiten 
26, 352. — Neue akust. Resultate 
28, 239. — Weisser Phosphor 31, 
637. — Ueber die Gahrung 41, 
193. — Ueb. d. Tonbildung bei 
schwingenden Saiten 51, 561. 


Cahours, A,, Dichte d. Essigsaure- 
dampfs bei verschied. Tempera- 
turen 63, 593. — Dichte des 
Dampfes zusammengesetzter Kér- 
per 65, 420.— Dichte des Phos- 
phorchloriddampfes 67, 137. — 
s. Becquerel. 

Caillot, Higenthiiml. Doppelsalze 
11, 125. — Auffindung von Chlor 
in Bromiden 20, 367. -- Ueb. 
Cyanquecksilberbromid 22, 620. 

Caldcleugh, A., Bericht tiber d. 
Erdbeben in Chili 37, 438. — 
Ausbruch d. Cosiguina 41, 221. 
— Inselerhebung an der chilen. 
Kiiste 52, 191. 

Caldecott, Bodentemperatur 
Trevandrum E II, 191. 

Callan, N. J., Neue volt. Batterie 
u. Versuche damit 39, 407; 72, 
495; 75, 128. 

Calloud, Zusammensetz. der Ver- 
bind. v. Kochsalz mit Harn- u. 
Starkezucker 34, 330. 

Calvert, F. C. u. R. Johnson, 
Ueb. d. Harte d. Metalle u. Le- 
girungen 108, 575. 

Campbell, Ueb. d. Durchdring- 
bark. d. Glases fiir Wasser 7, 488. 

Cancrin, Graf, Diamantenausbeute 
im Ural 31, 608. 

Candolle, de, s. Rive, de la. 

Cangiano, Gegenwartige Hohe d. 
Vesuvs 68, 304. 

Canton, J., Ueb. Kompressibilitat 
‘d. Wassers 12, 43. 

Capitaine, Darstell. metall. Kisens 
auf nassem Wege 49, 182. 

Capocci, Ablenk. d. Magnetnadel 
nach e. Eruption d. Vesuvs 50, 
192. — Periodicitat d. Aerolithen 
E I, 520. 

Cappel, E., Einfluss d. Temperatur 
auf d. Empfindlichkeit d. Spek- 
tral-Reaktionen 139, 628. 

Carius s. Blum. 

Carl, Ph, Galvan. Polarisation bei 

unterirdisch eingegrabenen Metall- 

platten 111, 346. — Ueb, die Ge- 
witter in Miinchen u. ihren Zu- 
sammenhang mit d. Temperatur 

112, 107. — Ueb. e. neuen Kom- 

mutator 127, 640. 

Carrington, Eine Sonnenflecken- 
beobacht. 109, 190. 


zu 


e 


29 


Carstaedt, Ueb. d. Abnahme der 
Lichtstirke mit d. Quadrat der 
Entfernung 150, 551. 

Casaseca, Pluviometr. Beobacht. 
in Havanna 94, 642. 

Casoni, Siisse Quelle auf San Pie- 
tro di Castello bei Venedig 58, 176. 

Casselmann, W. Th., Ueb. einige 
im Kreise d. Kohlenzinkkette be- 
obachtete Lichterscheinungen 63, 
576. — Einfluss d. Gewitter auf 
d. Drahte d. elektromagnet. Tele- 
graphen 73, 609. 

Cauchoix, R. A., Fernréhre, wo- 
rin Kronglas durch Bergkrystall 
ersetzt ist 15, 244. 

Cauchy, A., Ueb. d. Erklar. ver- 
schied. Erscheinungen des Lichts 
nach d. Wellenlehre (drei Briefe 
an Ampere) 39, 33. — Theorie 
d. Lichts (fiinf Briefe an Libri) 
39, 48. — Reflexion d. Lichts an 
e. opaken Kérper, besonders einem 
Metall 74, 543. — Neues Re- 
flexionsphinomen 82, 418. 

Chabrier, Dissert. sur le déluge 
2, 158. 

Chadbourne, P. A., Wirk. des 
gepulvert. Hises auf d. Sieden v. 
Wasser in Glasgefissen 116, 644. 

Challis, J., Theoret. Auslegung 
einiger Thatsachen die Zusammen- 
setz. d. Farben d. Spektrums be- 
treffend 37, 528. 

Chamberlain, Ueber Naphthalin 
7, 106. 

Chamisso, A. y., Nordlichtbe- 
obacht. 22, 457. 

Champion u. Pellet, Explosionen 
erzeugt durch hohe Téne E VI, 174. 

Chancel, G. u. A. Moitessier, 
Zerleg. d. Meteorsteins vy. Montre- 
jeau io7, 192. 

Chancourtois, de, Ueb. d. Wasser 
d, Wan-Sees u. das daraus ge- 
wonnene Natron 69, 479. 

Chandler, Ch. F., Analyse d. Zir- 
kons aus Buncombe Cty, North 
Carolina 102, 444. — Ein neues 
Metall im gedieg. Platin v. Rogue 
River in Oregon 117, 190. 

Channing, Hitze mittelst starrer 
Kohlensiure 66, 268. 

Charault, R., Ueb. einige elektr. 
Abstossungserscheinung. 83, 288. 


Charpentier, Ueb. das Steinsalz- 
lager zu Bex 3, 75. — Gyps u. 
Ophitmassen in den Pyrenden 
12, 114. 

Chatin, A., Jodgehalt d. Atmo- 
sphire 84, 297. 

Chautard, J., Ueber die Links- 
kampfersiure u. d. Linkskampher 
90, 622. — Magnetismus u. Dia- 
magnetismus der Gase 131, 656. 

Chauvin, Elektr. Erscheinungen 
auf preuss. Telegraphenlinien wah- 
rend d. Nordlichts v. 29. August 
1859, 108, 504. 

Chenot, Explosionsvermégen des 
schwammférm. Siliciums 95, 335. 

Chevallier, T., Lichtpolarisation 
in der Atmosphare 32, 125. — 
Regenbogen nach Untergang der 
Sonne 82, 406. 

Chevallier, J. B., Gegenwart d. 
Ammoniaks im natiirl. Kisenoxyd 
14, 147. 

Chevandier, s. Wertheim. 

Chevreuil, Verfahren Zirkonerde 
u. Eisenoxyd zu trennen 4, 141. 


— Wirk. vy. Kali u. Sauerstoff, 


auf organ. Substanzen 17, 176. 

Children, Zerleg. d. Barytocalcits 
5, 160. 

Chiminello, V., Stiindliche Ba- 
rometerbeobacht. 8, 8301. — Stiind- 
liche Thermometerbeobacht. zu 
Padua 42, 635. 637. 


Chladni, Verzeichniss gefallener | 


Stein- u. Eisenmassen, Feuerku- 


geln usw. 2, 151; 6, 21. 161; 8, | 


45. — Ueb. die Wetterharfe zu 
Basel 3, 471. — Meteorfall zu Re- 
nazzo 5, 122. — Ueb. d. Klang- 
figuren der Scheiben 5, 345. — 
Merkwird. Erschein. b. Saarbriick 
1, 373. — Ueb. Tone ohne klin- 
gende Kérper 8, 453. 
Chodnew, Untersuch. e. schwirz- 
lichgriinen Glimmers y. Vesuy 61, 
381. — Ueber den rothen Albit 
61, 391. 
Choron, Leidenfrost’s Versuch auf 
Flissigkeiten 63, 352. 
Christian, Formel fir d. Spann- 
kraft d. Wasserdampfs 27, 20. 
Christiansen, C., Ein elektr. 
Rotations- Apparat 137, 490. — 
_ Zwei opt. Beobachtungsmethoden 


30 


141, 470. — Brechungsverhilt- 
nisse e. weingeistigen Losung d. 
Fuchsins 141, 479. — Brechungs- 
verhaltniss d. Fuchsins 143, 250. 
— Zur Farbenzerstreuung des 
Fuchsins 146, 154. — Neue 
Wasserluftpumpe 146, 155. 

Christiansen, C.u. H. Topsoe, 
Opt. Untersuchung. einig. Reihen 
isomorpher Substanzen EK VI, 499. 

Christie, H., Magnetismus roti- 
render Eisenplatten 4, 459. — 
Einfluss d. Temperatur auf d. Inten- 
sitit u. d. tagl. Variation d. Erd- 
magnetismus 6, 239. — Magnet. 
Wirkung d. Sonnenlichts 9, 505. 
— Nordlichtbeobacht. 22, 473. 
— Einige diamagnet. Versuche 
103, 577. 

Christison, Ueb. d. Milchigwerden 
der arsenigen Sdure 36, 494. — 
s. Turner. 

Christoffel, E. B., Ueb. d. Dis- 
persion d. Lichts 117, 27; 124, 53. 

Church, A: W., Das Turacin ein 
kupferhalt. thierischer Farbstoff 
137, 496. 

Chydenius, J. J., Thorerde und 
deren Verbindungen 119, 43 — 
s. Nordenskidld. 

Cima, Neue stereoskop. Erschei- 
nung 102, 319. 

Clapeyron, K., Ueb. d. bewegende 
Kraft d. Warme 59, 446. 566. 
Clapperton, H., Blitzrdhren in 

Afrika 10, 483. 

Clark, Th., Pyrophosphorsaur. u. 
neues phosphorsaur. Natron 16, 
509. 609. — Cyankalium e. zu- 
falliges Produkt bei d. Bereit. d. 
Gusseisens in Hohéfen 40, 315. 

Clarke, Magnetoelektr. Maschine 
39, 404; 41, 223. 

Claubry, Gauthier de, Krystalli- 
sirte Verbind. d. Schwefelsaéure mit 
salpetrig. Sdure 20, 467. — Das 
Farbende im Carneol 26, 562. 

Claudet, A., Ueb. d. Astro-Chro- 
matoskop 123, 382. 

Claus, C., Entdeck. eines neuen 
Metalls (d. Rutheniums) 64, 192. 
~- Ueb. d. Polin y. Osann 64, 
622. — Untersuch. d. Platinriick- 
stande nebst Ankiindig. e neuen 
Metalls (Ruthenium) 65, 200. 


=n 


Clausen, Einfluss d. Umdrehung 
und d. Gestalt d. Erde auf die 
scheinbaren Bewegungen an d. 
Oberflache derselb. E IV, 155. 

Clausius, R., Ueber d. Lichtzer- 
streuung in d. Atmosphare u. die 
Intensitét des durch d. Atmosph. 
reflekt. Sonnenlichts 72, 295. — 
Veranderungen, welche in d. bis- 
her gebréuchl. Formeln fir das 
Gleichgewicht und die Bewegung 
elastischer fester Kérper durch 
neuere Beobacht. nothwendig ge- 
worden sind 76, 46. — Natur 
derjenigen Bestandtheile d. Atmo- 
sphire, durch welche die Licht- 
reflexion in derselb. bewirkt wird 
76, 161. — Ueb. d. blaue Farbe 
d. Himmels u. die Morgen- und 
Abendrithe 76, 188. — Ueb. d. 
bewegende Kraft d. Warme und 
die Gesetze, welche sich daraus 
fiir die Warme selbst ableiten 
lassen 79, 368. 500. Erwiderung 
auf die Bemerk. von Holtzmann 
dazu 83, 118. — Einfluss des 
Drucks auf d. Gefrieren d. Fliis- 
sigkeiten 81, 168. — Verhalten 
d. Dampfes bei d. Ausdehnung 
unter verschied. Umstianden 82, 
263. — Theoret. Zusammenhang 
zweier empirisch aufg-stellt. Ge- 
setze tib. d. Spannung u. latente 
Warme verschiedener Dimpfe 82, 
274. — Bemerk. iib. d. Morgen- 
und Abendréthe 84, 449. — An- 
ordnung der Elektricitat auf einer 
sehr diinne Platten u. auf d. bei- 
den Belegungen einer Franklin’- 
schen Tafel 86, 161. — Ueb. d. 
mechan. Aequivalent einer elektr. 
Entlad. u. die dabei stattfindende 
Erwarmung des Leitungsdrahtes 
86, 337. — Ueber die bei einem 
stationiren elektr. Strom in dem 
Leiter gethane Arbeit u. erzeugte 
Wirme 87, 415. — Ueb. die von 
Grove beobachtete Abhangigk. d. 
galvan. Glihens y. d. Natur des 
umgebenden Gases 87, 501. — 
Vorhandensein v. Dampfblischen 
in d. Atmosphire u. deren Hin- 
fluss auf d. Lichtreflex. und d. 
Farben derselben 88, 543. — Be- 
merk, zu einigen Stellen d. Schrift 


v. Helmholtz tb, d. Erhalt. der 
Kraft 89, 568; 91, 601. — An- 
wend. d. mechan. Warmetheoric 
auf d. thermoelektr. Erscheinun- 
gen 90, 513. — Veranderte Form 
d. zweiten Hauptsatzes d. mechan. 
Warmetheorie 93, 481. — An- 
wend. d. mechan. Warmetheorie 
auf d. Dampfmaschine 97, 441. 
513. — Zusammenhang zw. dem 
Satz y. d. Aequivalenz vy. Warme 
u. Arbeit u. dem Verhalten der 
permanenten Gase 98, 173, — 
Ueb. die Art v. Bewegung, die 
wir Wirme nennen 100, 353. — 
Elektricitatsleitung in Elektrolyten 
101, 338. — Erwider. auf eine 
Bemerk. y. Hittorf 103, 525. — 
Ueb. d. Natur d. Ozons 103, 644. 
— Zunahme d. elektr. Leitungs- 
widerstandes d. einfachen Metalle 
mit d. Temperatur 104, 650. — 
Mittlere Lange d. Wege, welche 
bei d. Molekularbeweg. gasférmi- 
ger Kérper v. d. Molekiilen zu- 
rickgelegt werden, nebst anderen 
Bemerk. iib. mechanische Warme- 
theorie 105, 239. — Ueber die 
Warmeleit. gasférm. Kérper 115, 
1. — Anwend, d. Satzes von d. 
Aequivalenz d. Verwandlung auf 
d. innere Arbeit 116, 73. — Ueb. 
einen Grundsatz d. mechanischen 
Warmetheorie 120, 426. — Kon- 
centration v. Wairme- und Licht- 
strahlen u. d, Grenzen ihrer Wir- 
kung 121, 1. — Unterschied, 
zwischen aktivem und gewohnl. 
Sauerstoff 121, 250. 330. — Be- 
rechnung d. Dichtigkeit des ge- 
sittigten Wasserdampfs 124, 345. 
— Ueber verschied. fiir die An- 
wend. bequeme Formen d. Haupt- 
gleichungen d. mechan. Warme- 
theorie 125, 353. — Bestimm. d. 
Disgregation e. Kérpers und die 
wahre Warmekapacitét 127, 477. 
— Relative Intensititen d. direk- 
ten und zerstreuten Sonnenlichts 
129, 330. — Ueb. die y. Gauss 
angeregte neue Auffassung der 
elektrodynam. Erscheinungen 135, 
606. — Zur Geschichte d. Ozons 
136, 102. — Bemerk. zu zwei 
Aufsitzen von W. v. Bezold u, E. 


32 


Edluud ib. elektr. Erscheinungen 
139, 276. — Ueber einen auf d. 
Warme anwendbaren mechan. 
Satz 141, 124. — Zurickfihr. d. 
zweiten Hauptsatzes d. mechan, 
Warmetheorie auf alleemeine me- 
chanische Principien 142, 433. — 
Bemerk. zu d. Prioritaétsreklama- 
tion v- Boltzmann 144, 265. — 
Zur Geschichte d. mechan. Warme- 
theorie 145, 1382. — Ueber die 
y. Tait erhob. Hinwinde gegen 
seine (Clausius) Behandlung der 
mechan, Warmetheorie 146, 308. 
— Zusammenhang des zweiten 
Hauptsatzes der mechan. Wiarme- 
theorie mit dem Hamilton’schen 
Princip 146, 585. — Ueb. einen 
neuen mechan. Satz in Bezug auf 
stationire Bewegungen 150, 106. 
— Bemerk. zu einer Aeusserung 
y. Avenarius in Bezug auf ther- 
moelektr. Stréme 150, 645. — 
Ueber verschiedene Formen des 
Virials J, 411. 

Cleaveland, Meteorstein v. Noble- 
borough 2, 153. 

Clément, Kupfermassen auf nass. 
Wege 3, 196. — Versuche tiber 
Aussirém. d. Dampfes 10, 269; 
15, 496. 

Cloud, Ueb. Jodpalladium 10, 322. 

Clouston, Ch., Cylindr. Schnee- 
massen auf d. Orkneyinseln 74, 
160. 

Codazzi, Mitteltemperatur d. An- 

, tillischen Meeres 58, 217. — Ueb. 
d. Mesas von Venezuela 218. — 
Schneegrenze in Venezuela 220. 
— Héhen im Parimegebirge 53, 
221. 

Cohen Stuart, L., Gegenseitiges 
Verhaltniss d. Gay - Lussac’schen 
Gesetzes zu d. Mariotte’schen u. 
d. Mayer’schen Gesetze 119, 327. 

Colberg, s. Marchand. 

Colding, A., Bemerk.-zu Witte’s 
Theorie der Meeresstrémungen 
142, 621. 

Colla, A., Schlammregen zu Parma 
53, 224, 

Colladon, D., Ablenk. d. Magnet- 
nadel durch gemeine und atmo- 
sphar. Elektricitit 8, 336; Wieder- 
‘holung dieser Versuche v. Faraday 


29, 285. — Versuche mit dem 
Zitterrochen 39, 411. — Elektr. 
Stréme in Hisenbahnen 42, 590. 
— Ueb. die im Wasser hervor- 
zubringenden Téne 54, 130. — 
Reflexionen e. Lichtstrahls im In- 
nern eines parabol. Wasserfadens 
58, 129. 

Colladon und Sturm, Versuche 
tb. d. Zusammendrickbark. der 
Flissigkeiten 12, 39. 161. 

Colley, R., Ueber d. Leidenfrost?- 
sche Phinomen 143, 125; Berger 
dazu 147, 474. 

Colquhoun, Haarférmige Kohle 
16, 171. 

Combes, Entwickl. d. Schwadens 
oder Kohlenwasserstoffgases in 
Steinkohlengruben 38, 620. 

Connell, A., Zerleg. d. Brewsterits 
21, 600. — Bereit. der Jodsaure 
24, 363. — Naphtalin aus Oel- 
gas 28, 496. — Wirk. des Kalis 
auf Alkohol und Natur der Lam- 
pensiure 31, 173. — Analyse d. 
Levyns 33, 256..— Wirkung d. 
volt. Elektricitat auf Alkohol, 
Aether und wissrige Lésungen 
36, 487. — Volt. Zersetz. wiss- 
riger und alkohol. Lésungen EI, 
590. — s. Brooke. 

Cooke, J. P., Krystallform nicht 
nothwendig e. Anzeige v. bestimm- 
ter chem. Zusammensetzung 112, 
90. — Ueb. d. Wasserlinien des 
Sonnenspektrums 128, 298. 

Cooper, J. Th., Brechkraft der 
wasserfreien Cyanwasserstoffsiure 
41, 527. — Verbesser. des Wol- 
laston’schen Instruments zum Mes- 
sen des Brechungsvermégens 62, 
608. 

Cordier, Temperaturbeobacht. in 
Gruben 13, 363; 15, 171. 

Coriol, Vorkommen der Milchsaure 
29, 111. 

Coriolis, Widerstand des Bleis 
gegen Zusammendrick. und Kin- 
fluss e. Oxydgehalts 20, 17. — 
Formel fiir die Spannkraft des 
Wasserdampfs 18, 470; 27, 23. 

Cornu, A., Relationen zwischen d. 
Lagen der Polarisationsebne des 
einfallenden, reflektirten und in 
isotropen Mitteln gebroch. Strah- 


= one = 


les 118, 492. — Theoreme iiber 
die Reflexion an Krystallen 126, 
466. 

Cotta, B., Bemerk. zum Aufsatz 
vy. Frapolli (betreff. d. Flétzlage- 
rung am nordl. Harz) 70, 333. 

Coudert, Schlammregen zu Vernet- 
les-eaux 53, 224. 


Couérbe, Ueb. d. atherisch. Oele | 


31, 525. 

Coulomb, Ch. A., Rechtfertigung 
seines Gesetzes uber die elektr. 
Abstossung 5, 205; nicht y. ihm 
zaerst entdeckt 15, 83. — Unter- 
such. iiber d. Druck des Sandes 
28, 20. 

Coulvier-Gravier, Verlauf der 
Augustmeteore 90, 192. 

Courlet de Vrégille, Regen- 
menge anf Guadeloupe 46, 350. 

Couverchel, Ueb. d. Reifen der 
Friichte 22, 398. 

Covelli, Schwefelkupfer am Vesuv 
10, 494, 498. 

Crahay, J. G., Beschreib. 6. Ma- 
schine zum experimentell. Beweis 
d. Satzes vom Parallelogramm d, 
Krafte 60, 562. — Niedrige Tem- 
peratur im Petersberge bei Mast- 
richt 63, 166. — Elementarer 
Beweis v. d. Drehung d. Schwin- 
gungsebene e. Pendels unter ver- 
schied. Breiten 88, 477. 

Cramer, Versuche jib. die anzie- 
hende und abstossende Kraft in 
verschied. Entfernungen und iiber 
ihr Verhialtniss zu der Tragkraft 
d. Magnete 52, 298. 

Crasso, G., Chemische Untersuch. 
der zersetzten Feldspathkrystalle 
aus d. rothen Porphyr yv. Ilme- 
nau 49, 381. 


Credner, H., Vorkommen d. ya- | 


nadinsauren Kupfers u. Mangan- 
kupfers bei Friedrichsrode 14, 
546. — Vorkommen des Allanits 
bei Schmiedefeld 79, 144. 


Crookes, W., Anwend. d. Photo- | 
graphie auf d. Studium gewisser | 


. Polarisationsphanomene 90, 483. 
— Photograph. Untersuch. tiber 


das Sonnenspektrum 97, 616. — | 


Opacitit d. gelben Natronflamme 
fir Licht v. ihrer eigenen Farbe 
112, 344. 


Crozier, s. Ross. 


| Czudnowiez, C., Ueb. d. Vanadin 


120, 17 


D. 


Daguerre, Phosphorescenz d. ge- 
glithten Schwerspaths 46, 612. — 
Bereit. eines gegen Lichtwirkung 
empfindlichen Papiers 48, 217. — 
Neues Verfahren die zu photo- 
graph. Bildern bestimmten Plat- 
ten zu poliren 58, 586. — Neues 
Verfahren die empfindl. Schicht 

| der zu photograph. Bildern be- 
stimmten Platten zu bereiten 62, 
80. — s. Arago. 

Dahlander, G. R., Zur Theorie 
der Beugungserscheinungen 110, 
647. — Methode das Barometer 
u. einige andere physikal. Instru- 
mente durch Hlektricitat selbst- 
registrirend zu machen 112, 123. 
— Einfluss d. Unebenheiten der 
Erdoberfliche und des Meeres- 
bodens auf d. Niveaudnderungen 
des Meeres 117, 148. — Zur 
Theorie e. rotirenden Flissigkeit, 
deren Molekiile sich gegenseitig 
anziehen 129, 443. — Versuch 
den Ausdehnungskoeffic. y. Me- 
talldrathen bei ungleichen Span- 
nungsgraden zu bestimmen 145, 
147. 

Dahlstrém, Ueber Katechusiure 
39, 163. 

Dale, s. Gladstone, 

Dalton, J, Nordlichtbeobacht. 12, 
321. — Bemerk. ib. d. Theorie 
d. Windes; die richtige Theorie 
d. Passate schon im J. 1735 v. 
G. Hadley publicirt 42, 315. 

Dammer, O., Fluorescenz d, Wirme 
115, 658. 

Damour, A., Darstell. v. Nickel- 
und Kobaltamalgam 47, 508. — 
Analyse d. Romeits 56, 124. — 
Beschreib. d. Faujasits 58, 663. 

« — Analyse des Cymophans von 
Haddam 59, 120. — Ein beim 
Zersigen verknallender Obsidian 
62, 287..— Ueb. die Thor- und 
Donarerde 85, 555. 


Dana, Der Eremit, ein neues Mi- 
neral 46, 646. 
3 


— 34 


Danger, T. P., Leuchten d. Queck- 
silbers 68, 303. — Ueb. d. Hohe 
d. Menisken, welche d. Oberflache 
des Quecksilbers in Glasgefassen 
darbietet 76, 297. 

Daniell, J. F., Absperrung trock- 
ner Gase 8, 125; 10, 623. — 
Hypothese ther Umkehrung der 
Barometeroscillationen an d. Po- 
len 8, 451. — Wirk. des Queck- 
silbers auf Metalle 20, 260. — 
Neues Knallgasgeblise 28, 635. 
— Beschreib. eines Pyrometers 
u. Bestimm. d. Schmelzpunkte ver- 
schied. Metalle damit 39, 577. — 
Volta’sche Kombinationen 42, 263. 
277. — Elektrolyse sekundarer 
Verbindungen EI, 565. 580. — 
Schwefelwasserstoff im Meerwas- 
ser d. afrikan. Kiiste 52, 350. — 
Wirk. einer grossen konstanten 
Batterie 60, 379. — Ueber die 
sogen. Polarisation u. den Wider- 
stand in cylindrisch geformten 
Zellen 60, 387. 

Daniell, J. F. u. W. A. Miller, 
Untersuch. d.Elektrolysesekundar, 
Verbindungen 64, 18. 

Dareste, C., Ueber die von See- 
fahrern unter dem Namen Meer- 
milch beschriebene Erscheinung 
94, 478. 

Darlington, Zerleg. e. eigenthiml. 
Meteoreisens aus Chili 96, 176. 
Darondeau, Temperatur in der 

Tiefe des Meeres 48, 419. 

Darwin, Ch, Zusammenhang der 
vulkan. Phinomene in Siidamerika 
u. Bildung y. Bergketten u. Vul- 
kanen 52, 484. — Verbreitung, 
Entstehung u. Beschaffenheit der 
Koralleninseln 64, 563. 

Dauber, H., Untersuchungen an 
Mineralien aus d. Sammlung von 
Kranz 92, 237; 94, 398; 103, 
107. — Ueber Svangerbit und 
Beudantit 100, 579. — Ermittel. 
krystallograph. Konstanten 106, 
150; 107, 267. 343; 108, 439. — 
Beitrag zur Deutung des Spreu- 
steins vy. Brevig 106, 501. 

Daubrée, Goldgehalt des Rhein- 
sandes 68, 582. — Ueb. die jahr- 
lich zur Verdampfung des Was- 
sers auf d. Erdoberflache ange- 


Davies, 


Degenhardt, W., 


— 


wandte Warmemenge und die 
mechan. Kraft der auf d, Kon- 
tinenten fliessenden Gewasser_ 71, 
173. — Arsenik u. Antimon in 
verschied. brennbaren Mineralien 
u. Gesteinen sowie im Meerwas- 
ser 84, 302. — Ueb. d. Meteoriten 
von Sendhadja in Algerien 127, 
349. — Meteoritenfall bei St. Mes- 
min im Aube-Depart, 129, 174. 
— Meteorstein von Murcia 133, 
683. — Meteorsteinfall im Dep. 
Loire-et-Cher 147, 480. 


Daussy, Hinfluss des Luftdrucks 


auf d. Meeresspiege! 46, 138. — 
Submariner Vulkan im atlantisch. 
Ocean 45, 349;-58, 516. 

Brennen komprimirter 


Gase 6, 500. 


Davy, Humphry, Beschiittzung d. 


Kupferbeschlags der Schiffe 3, 
211; 4, 466. — Wasser in einem 
Quarzkrystall 7, 485. — Versuche 
tber Hlektricitatsleitung 8, 355. 
— Ueb. seine Theorie d. Sicher- 
heitslampe 10, 294. — Versuche 
mit dem Zitterrochen 15, 318; 
16, 311. — Ursache der vulkan. 
Erscheinungen 31, 158. 


Davy, J., Verander. antiker Kup- 


ferlegirungen 6, 514. — Tempe- 
ratur der Thiere 10, 592. — ~ 
Beobachtung. am Zitterrochen 27, 
542. — Untersuch. der aus der 
Insel Ferdinandea. aufsteigenden 
Gase, d. Wassers und der Asche 
daher $1, 156. 


Dechen, v., Temperaturbeobacht. 


angestellt in Bohrléchern auf Sa- 
linen d. preuss. Staats 53, 408. 


Degen, F., Eudiometer mit unver- 


mischtem Platinschwamm 27, 557. 
— Verbessert. Reflexionsgonio- 
meter 27, 687. —Verhalten d. Kohle 
gegen Licht 35, 468. — Versuche 
tb. die Netzbarkeit der Oberflache 
verschiedener Kérper 88, 449. 

Sauerwasser 
vom Paramo de Ruiz 71, 444. 


Dehaut, Erster Entdeckerd, Be- 


harrens der Schwingungsebne e. 
freien Pendels 112, 495. 


Dehms, F., Reproduktion d. Sie- 


mens’schen Widerstands - Einheit 
136, 260. 373. 


Besey | pees 


Deicke, H., Absorptionskoefficient 
d. Chlorwasserstoffsiure fir Was- 
ser 119, 156. 

Deicke, J. C., Eisbild. u. Entsteh. 


d. Schriinde u. Spalten in den | 


Kisdecken der Siisswasserseen 
121, 165. 

Delafontaine, M, Absorptions- 
spektrum d. Didyms, d. Erbiums 
u. d. Terbiums 124, 635. — Zu- 
sammensetz. der molybdansauren 
Salze der Alkalien 127, 293. 

Deleros, Beschreibung zweier Ge- 
fissbarometer nebst Tafel zur Be- 
richtigung der Capillardepression 
60, 374. 


Delesse, Erschein. beim Schmel- | 


zen d. Gebirgsarten 73, 454. 
Delffs, W., Galvan. Kombinatio- 
nen 38, 464. Nachtrag 44, 78. 
— Zur Chemie des Urans 55, 
229. — Analyse des Leonhardits 
59, 339. — Neues vereinfachtes 
Gasometer 79, 429. — Verbes- 
serte Darstell. d. Fumarsiure 80, 
435. — Leichte Darstell. d. He- 
lenins 80, 440. — Ueb. d. trau- 
bensaure Kali-Natron 81, 304. — 
Vereinfachte Methode Harnsdure 
aus Schlangenexkrementen zu ge- 
winnen 8], 310. — Ueb. d. Bre- 
chungsexponenten d, zusammen- 
gesetzt. Aetherarten 81, 470. — 
Ueb. Oenanthather und Oenanth- 


sdure 84, 505. — Neues Verfab- | 


ren zur Gewinnung d. molybdin- 
saur. Ammoniaks 85, 450 — Ueb. 
d. Cocinon 86, 587. — Verhalten 
zerrieb. Stirkekérner gegen kal- 
tes Wasser 109, 648. 


Dellmann, F., Die Coulomb’sche | 


Drehwaage als Elektroskop 53, 


606. — Ueb. Oersted’s Elektro- | 


meter 55, 301. — Ueb. d. volta- 
schen Fundamentalversuche 58, 
49. — Ueber das Dellmann’sche 


Elektrometer 86, 524. — Ueber | 


Luftelektricitat 89, 258, — Hohen- 


rauch ist Rauch, eine Folgerung | 


. aus Beobacht. d. Luftelektric. 89, 
625. — Resultate zweijéhr. Be- 
obacht. d. Luftelektric. 91, 608. 
— Elektr. Zustand d. Gewitter- 
und Regenwolken 103, 166. — 
Neue Fehlerquelle bei elektrometr. 


| Bestimmungen 106, 329. — Ein- 
fluss d. Nordlichts auf d. clektr. 
Zustand d. Atmosphare 110, 332. 
— Rolle, welche die Lutt als 
Zwischen - Dielektricum bei der 
Elektricitétsvertheilung spielt 112, 
627. — Anomaler Zustand d. At- 
mosphare am 2. u. 5. Jan. (1861) 
112, 631. — Ueb. d. Isolirungs- 
fahigkeit des Eises 122, 334. — 
Erscheinung d. negat. Luft-Elek- 
tricitét bei heiterem Himmel 
125, 175. 

Demarcay, H., Analyse d. Fumar- 
siure 36, 54. 

Deneke, F., Neuer akust. Inter- 
ferenzversuch 125, 335. 

Denham, D., Blitzrdhren in der 
Sahara 19, 483. 

Denham, H. M., Grosse Meeres- 
tiefe 89, 493. 

Derffel, J., Bemerk. zur Tempe- 
ratur in unserem Tonsysteme 
134, 298. 

Derschau u. Jansen, Aufforder. 
zu Heerrauchbeobacht. 13, 376. 
Desains, E., Specif. Warme des 
Hises 65, 435. — Ueber d. Schmel- 
zen des Phosphors 70, 315. — 
Polarisation des y, Glas reflektirt. 
Lichts 82, 152. — Anwend. der 
Theorie d. Capillarphinomene 86, 
491. — Ueber d. Capillarphano- 
mene 100, 336. — Capillar. Auf- 
steigen d. Wassers zwischen pa- 

rallelen Platten 102, 601. 

Desains, P., Aussendung v. Licht- 
strahlungen bei Rothgliihhitze 126, 
507. — Drehwirkung, welche d. 
Quarz auf d. Polarisationsebne d. 
brechbaren Strahlen d. Spektrums 
ausubt 128, 487. — Anwend. d. 
Rheometers mit zwei Drihten bei 
Versuchen itih. strahlende Warme 
130. 171. — Absorbirende Wirk., 
welche gewisse fliicht. Flissig- 
keiten und deren Dampfe auf d. 
Wirme e. Lampe mit Glasschorn- 
stein ausiitben 131, 491. — Ueb. 
Steinsalzsiulen u. deren Anwend. 
bei Untersuch. ib. dunkle Warme- 
strahlungen 134, 472. — s. Pro- 
vostaye. 

| Descloiseaux, Ueber zwei Dia- 

manten mit e. feslen Stern im 

Byes 


— 336 
Innern 69, 447. — Dasein der 
Cirkularpolarisation im Zinnober , 
102, 471. — Drehvermégen der 
Krystalle d. schwefelsaur. Strych- | 
nins 102, 474. — Temporare u. | 
permanente Modifikationen, wel- 
che die Wirkung d. Warme eini- 
gen opt. Eigenschaften mehrerer | 
krystallis. Kérper einpragt 119, | 
481. — Krystallformen u. dop- 
peltbrech. Eigenschaften d. Cas- 
tors u. d. Petalits 122, 648. — 
Doppeltbrech. Eigenschaften und 
Krystallform d. Amblygonits 128, 
183. — Gegenwart e. krystallisirt. 
Magnesia-Hisenkarbonats im Me- | 
teorit von Orgueil 124, 191. — 
Anwend. d. Polarisationsmikros- 
kops u. Studium d. doppeltbrech. 
Higenschaften, welche zur Be- 
stimm. d. Krystallsystems natitl. 
u. kiinstl. Krystalle geeignet sind 
126, 387. — Neue Untersuch. 
ib. d. opt. Kigenschaften natiirl. 
u, kiinstl. Krystalle und tb. die 
Verander. dieser Higensch. durch 
d. Warme 129, 345. —- Bemerk. 
zum Aufsatz v. Pfaff (die Index- 
Bestimm. betreff.) 129, 479. — 
Opt. Drehungsvermégen der Kry- 
stalle d. Benzils 137, 629. — 
Opt. Eigenschaften d. Benzils u. 
einiger Kérper aus d. Kampher- 
familie im krystallisirt. u. gelésten 
Zustand 141, 300. 

Descotils, Zinkhalt. Platin 31,544. 

Desfosses, Abscheid. des Broms 
10, 307. _— Desoxydation des 
Lackmus 14, 190. — Bereitung 
von Cyanquecksilber 24, 365. — 
Aetherbildung durch Fluorbor 
24, 171. 

Deslongchamps, Ein lebend. Aal 
in e. artes. Brunnen 38, 605. 
Desmarest, Beobacht. ith. Grund- 

eis 28, 206. 

Despretz, C., Zusammendrickung 
der Gase 9, 605. — Ueber das 
Mariotte’sche Gesetz 12, 193. — 
Warmeleit. d. Metalle u. anderer 
Kérper 12, 281. — Warmemenge, 
die beim Verbrennen entwickelt 
wird 12, 519. — Ueb. Verbrenn. 
unter verschied. Druck 12, 520. 
— Verander. d. Metalle in Am- 


moniakgas 15, 572; 17, 296. — 
Zersetz. d. Wassers 18, 159. — 
Zersetz. d. Kohlensiure 18, 160. 
— Dichtigkeitsmaximum bei Salz- 
lésungen 31, 96. — Ueber das 
Maximum d. Dichtigk. bei Flis- 
sigkeiten 41, 58. — Beobachtung 
tiber das Gefrieren 41, 492. — 
Ausdehn. d. fliiss. Schwefels 46, 
134, — Fortpflanz. d. Warme in 
Flissigkeiten 46, 340. — Ueb. d. 
Durchgang d, Warme aus einem 
starren Korper in einen anderen 
46, 484. — Ueb. die beim Schmel- 
zen verschwindende Warme 52, 
177.— Ausdehn. d. Wassers unter 
0°, 62, 284. — Grenze hoher u, 
tiefer Tone 65, 440. — Kann d. 
galvanische Strom d. Wasser ohne 
dessen Zersetzung durchlaufen? 
99, 626. — Warmeleitung in ge- 
schichteten Flissigkeiten 142, 626. 

Deuchar, Permeabilitét d. Glases 
fir Wasser 7, 487. -— Zur Theo- 
rie d. Sicherheitslampe 10, 295. 
— Methode Krystalle aufzube- 
wahren 13, 304. 

Deville, Sainte-Claire, Ch., Dich- 
tigkeit einiger Substanzen nach 
Schmelzung u. rascher Erkaltung 
96, 618. 

Deville, Sainte-Claire, H., Wir- 
kung d. Chlors auf Terpenthinél 
49, 322. — Bestimm. d. Brech- 
verhaltnisses einiger Kérper aus 
d. organ. Chemie 51, 433. 437. 
— Ueb. d. Brechungsverhiltnisse 
57, 267. — Aluminium u. dessen 
chem. Verbindungen 9], 494, — 
Seine Schmelzlampe 92, 183. — 
Ueb. d. Higenschaft d. Jodsilbers 
132, 307. 

Deville, $.-C., H. und Caron, 
Flichtigk. des Magnesiums 101, 


234. 

Deville, $.-C., H. und Debray, 
Schmelzung bedeutender Massen 
von Platin 107, 214. 

Deville, S.-C., H. u. L. Troost, 
Dampfdichte einer gewiss, Anzahl 
v. Mineralsubstanzen 108, 636. 
— Dampfdichten bei sehr hohen 
Temperaturen 108, 641. — Per- 
meabilitét des Hisens bei hoher 
Temperatur 122, 331, 


Deville, S.-C., H.u. F. Wohler, 
Ueb. d. Bor 100, 635. 

Dewey, W., Ungewdéhnl. Wallen 
d. Ontario-Sees E II, 630. 


Dexter, W. P., Trennung der 


Thonerde vy. Chromoxyd 89, 142. 


— Trenn. der Wolframsiure von 
Zimnoxyd 92, 335. — Atomge- 
wicht d. Antimons 100, 563. 

Deyeux, s. Henry. 

Dibbits, H. €., Ueber d. Spektra 
der Flammen einiger Gase 122, 
497. — Dissociation der Ammo- 
niumsalze in wassriger Lésung 150, 
260. 

Dick, Sternschnuppen am Tage 
6, 244. 

Dietrichson, J. L. W., Von einem 
neuen Tiefenthermometer 148, 298. 

Dietzenbacher und Moutier, 
Ueb. e. Higenschaft d. Schwefels 
124, 644. 

Dingler, J. G., Ueber seine Ver- 
suche mit Chlorkalk 12, 531.534. 

Ditscheiner, L., Axenverh4ltnisse 
d. Hemi-Orthotyps 100, 516. — 
Axenverhialtnisse d. Anorthotyps 
112, 365. Zur Theorie der 
Spektralapparate 129, 336. — 
Ueber einen optischen Versuch 
129, 340. 

Ditten, H. §., Analyse eines in 
Norwegen niedergefall. Meteor- 
steins 96, 341. 

Dmitrijukow, Beobacht. eines 
Sternschnuppenfalls im Gouyern, 
Kursk 29, 449. 

Doébereiner, J. W., Merkwiirdige 
Capillaritatserschein. 8, 127; 10, 
153. — Ueber Doppelsalze, Co- 
lestin- u. Wasserglas 15, 239. — 
Gruppirung d. Elemente 15, 301. 
— Chem. Konstitution d. Flint- 
und Kronglases 16, 192. — Be- 
merk. wtb. seinen Sauerstoffither 
vy. Liebig 24, 245; 27, 606. — 
Ueb. Sanerstoffather, Platinmohr, 
rauchende Schwefelsiure, Ol. Ne- 
roli, Produkte der Destillation v. 
Zucker mit Schwefelsiure und 
Braunstein 24, 603; L. Gmelin 
dartitber 28, 508. — Ueb. Sauer- 
stoffaither; Verpuff. v. Chlor und 
Wasserstoffgas im Tageslicht 25, 
188. — Vortheilhafte Bereit. d. 


37 — 
Ameisensiure 27, 590. — Neue 
Platimverbind. 28, 180. — Sauer- 
stoffabsorption d. Platins u. Iri- 
diums 31. 512. — Verbrenn. d. 
Aethers bei 90° R. 31, 512. — 
Ueb. Platin 36, 308. — Chem. 
Eigenschaften u. physische Natur 
des auf nassem Wege reducirten 

Platins 36, 458. — Ueb. Platin 

u. Osmium-Irid 36, 464. — Ueb. 

mehrere neue Platinverbindungen 

37, 545. — Ueb. Platinmohr 37, 

548. — Hin Schénbein’sches Pha- 

nomen 49, 588. — Zur Geschichte 

d. chem. Dynamik d. Platins 64, 

94. — Sein Tod 76, 464. 

Déllinger, Beschreib. e. Frauen- _ 
hofer’schen Mikroskops 17, 54. — 

Domeyko, Arquerit e. neue Mi- 
neralspecies 56, 642. 

Don, Regenmenge in Algier 71, 581. 

Donayvan, Filtrirapparat 4, 473. 
— Ueber die graue Quecksilber- 
salbe 16, 54. 

Donders, F. C., Refraktionsano- 
malien d. Auges und ihre Folgen 
120, 452. — Zur Klangfarbe d. 
Vokale 123, 527. 

Donné, Verhalten der Pflanzen- 
basen zu Chlorjod-, Jod- und 
Bromdaimpfen 20, 604. 

Donny, F., Ueber d. Cohasion d. 
Flissigkeiten u. deren Adharenz 
an starren Kérpern 67, 562. 

Donny und Mareska, Wirkung 
liquificirter Gase 64, 532. 

Doppler, Chr., Ueb. e. merkwird. 
Eigenthiimlichkeit d. elektr. Span- 
nung 46, 128. — Bedenken rick- 
sichtlich einer beim Zusammen- 
schlagen zweier Kieselsteine be- 
merkbaren vorgebl. elektr. Licht- 
erschein. 49, 505. — Rechtfertig. 
zu seiner Theorie d. farb, Lichts 
d. Doppelsterne mit vorziiglicher 
Riicksicht auf die von Ballot da- 
gegen erhob. Bedenken 68, 1. — 
Seine Leistungen im Gebiet der 
Apparatenlehre, Akustik, Optik 
u. opt. Astronomie 72, 530. — 
Weitere Mittheil. u. Bemerk zur 
Theorie d. farb. Lichts der Dop- 
pelsterne 81, 270; 85, 371. — 
Einfluss d. Bewegung auf d. In- 
tensitat d. Téne mit Bericksichtig. 


—, 38 


der v. A. Seebeck dageg. erhob. 
Bedenken 84, 262. — Anwend. 
d. Sirene u. des akust. Flugrad- 
chens zur Bestimm. d. Spann. d. 
Wasserdimpfe u. d. komprimirt. 
Luft E I, 300. 

Dove, H. W., Meteorolog. Unter- 
such. tib. d. Wind 11, 545. — 
Zusammenhang d. Hygrometeore 
mit d. Veraénder. d. Temperatur 
und des Barometers 13, 305. — 
Ueber das Gewitter 13, 419. — 
Ueb. mittlere Luftstréme 13, 583. 
— Ueber barometrische Minima 
13, 596. — Windverhaltnisse in 


Europa 15, 53. — Ueb. die vy. d. | 


Windrichtung abhang. Verdnde- 
rungen d. Dampfatmosphire 16, 
285. — Tagl. u. jahrl. Verander. 
der Dampfatmosphire 16, 293. 
— Verdampfungskalte 19, 356. 
— Zusammenstell. d. korrespondir, 
magnet. Beobacht. in Berlin, Frei- 
berg, Petersburg.usw. 19, 359. 
— Nordlicht y. 19. u. 20: Dec. 
1829, 20, 333. — Gleichzeitige 
Stérungen in d. tagl. Variat. u. 


Deklinat. der magnet. Kraft 20, | 


545. — Ueb. Moussons u. Passate 
21, 177. — Ursache d. taglichen 
Barometerschwank. 22, 219. 493. 
— Ueb. d. physischen Ursachen 
d. Gestalt d. Isothermen 28, 54. 
— Bemerk. ith. Gase u. Dampfe 
23, 290. — Vertheilung d. atmo- 
sphar. Drucks in d. jahrl. Periode 
u. barometr. Nivelliren d. Ebenen 
24, 205. — Ueber Gitterfarben 
26, 311. — Anzieh. u. Abstoss. 
zwischen d, galvan. Schliessdraht 
und d. Magnetnadel 28, 586. — 
Magnetoelektr. Elektromagnete 29, 
461. — Tagl. Veraénderungen d. 
magnet. Abweich. in Freiberg 31, 
97. — Bemerk. iitb. d. Regen 31, 
545. — Vorhandensein zweier 
Regenzeiten im siidl. Europa 35, 
375. — Diskontinuitaét d. Leuch- 
tens der Blitze 35, 379. — Opt. 
Higenschaften d. Diopsids 35, 380. 
— Versuche ttb. die Cirkularpo- 
larisat. d. Lichts 35, 579. — Be- 


schreib. e. Apparats fir gradlin,, | 


ellipt. u. cirkulare Polarisation d. 
Lichts 35, 596. — Bemerk. iib. 


d. Witterung d. J. 1835, 36, 318. 
— Einfluss d. Drehung d. Erde 
auf die Strémungen ihrer Atmo- 
sphire 36, 321. — Merkwirdige 
Eigenschaften der Westwinde in 
Danemark 36, 556. — Unterschied 
posit. u. negat. einaxiger Krystalle 
bei cirkularer u. ellipt. Polarisation 
40, 457. — Erscheinungen an 
zweiax. Krystallen in cirkular po- 
laris. Licht 40, 482. — Zusam- 
menhang d. opt. Higenschaften d. 
Bergkrystalle mit ihren dusseren 
krystallograph. Kennzeichen 40, 
607. — Ueb. d. verschied. Wind- 
theorien 42, 316. — Magneto- 
elektr. Apparat zur Hervorbring. 
inducirter Stréme gleicher Inten- 
sitéit in v. einander vollstand. ge- 
trennten Drahten 43, 511. — 
Akustische Interferenz 44, 272, — 
Beschreib. einer Thermosaule fiir 
konstante Stréme 44, 592. — Ver- 
suche tib. subjektive Komplemen- 
tarfarben 45, 158. — Inducirte 
Stréme, welche bei galvanome- 
trischer Gleichheit physiologisch 
ungleich wirken 49, 72. — Ge- 
setz d. Stiirme 52, 1. — Ueber 
die durch Magnetisiren d. Eisens 
mittelst Reibungselektric. inducir- 
ten Strdéme 54, 305. — Ueb. d. 
Magnetismus der sogenannt. un- 
magnet. Metalle 54, 325. — Ueb. 
d. Gegenstrom zu Anfang u. Ende 
eines priméren 56, 251. — Ueb. 
die durch Annaherung von mas- 
sivem Hisen und eisernen Draht- 
biindeln an e. Stahlmagneten in- 
ducirten elektr. Stréme 56, 268. 
-- Ob der Funke, welcher bei 
Unterbrech. eines e. elektr. Strom 
leitenden Drahtes wahrgenommen 
wird, im Moment d. Unterbrech. 
erscheint od. eine messhare Zeit 
danach 56, 274. — Period. Aen- 
derung d. Drucks d. Atmosphire 
im Innern d. Kontinente 58, 177. 
— Ueb. d. Ladungsstrom d. elektr. 
Batterie 64, Sl — Erlauter. zu 
Henrici’s Bemerk. tb. einige me- 
teorolog. Gegenstinde 67, 259. — 
Ueb. die vom Drehungsgosetz ab- 
haingige Drehung d. Windfahne 
im Gegensatz der durch Wirbel- 


= oy 


winde veranlassten 67, 297. — 
Direkte Priifungen d. Drehungs- 
gesetzes auf d. nérdl. Erdhalfte 
u. Wahrnehm. desselben auf der 
siidlichen 67, 305. — Verschieden- 
heit d. amerikan. u. asiat. Kalte- 
pols in Bezieh. auf ihre Ortsver- 
anderung in d. jahrl. Periode u. 
eine dieselbe Periode befolgende 
Aenderung d. Gesammttemperat. 
d, Erdoberflache 67, 318. — Zu- 
sammenhang der Temperaturver- 
ander. d. Atmosphire u. d. oberen 
Erdschichten mit d. Entwickl. d. 
Pflanzen 68, 224. — Ueb. d. tagl. 
Verinder. d. Temperatur d. Atmo- 
sphare 69, 526. — Tagliche Ver- 
ander. d. Barometers in d. heissen 
Zone 10, 372. — Darstellung d. 
Weiss aus Komplementarfarben u. 
opt. Erscheinungen, welche in ro- 
tirend. Polarisationsapparaten sich 
zeigen 71, 97. — Ueb. subjektive 
Farbenerscheinungen bei e. Far- 
benkreisel u. eine darauf gegriin- 
dete Methode seine Umdrehungs- 
geschwindigkeit zu bestimmen 71, 
112.— Beschreib. e. Stephanoskops 
71, 115. — Ueb. Depolarisation 
d, Lichts 115. — Opt. Tauschung 
beim Fahren auf d. Eisenbahn 71, 
118. — Ueb. Stréme v. Flaschen- 
siulen 72, 406. — Scheiben zur 
Darstell. subjekt. Farben 75, 526. 
— Wassergehalt d. Atmosphire 
17, 369. — Ueber die im J. 1850 
-auf d. preuss. Stationen beobacht. 
Kalteextreme 80, 303. — Ueber 
d. Binokularsehen prismat. Farben 
und e. neue stereoskop. Methode 
80, 446. — Beschreib. e. Loch- 
sirene fiir gleichzeitige Erregung 
mehrerer Tone 82, 596. — Ur- 
sachen d. Glanzes u. d. Irradition 
abgeleitet aus chromat. Versuchen 
mit dem Stereoskop 83, 183. — 
Das Reversionsprisma und _ seine 
Anwendung als terrestr. Okular 
u. zum Messen yon Winkeln 83, 
189. — Einfluss d. Helligkeit e. 
weissen Beleucht. auf d. relative 
Intensitét verschied. Farben 85, 
397. — Methode gespannte Saiten 
u. elast. Federn mittelst e. Hlektro- 
magnets in ténende Schwingungen 


y. gleichbleibender Schwingungs- 
weite zu versetzen 87, 139. — 
Absorption d. polaris. Lichts in 
doppelt brech. Krystallen als Un- 
terscheidungsmittel ein- u. zwei- 
ax. Krystalle u. e. Methode die- 
selbe zu messen 89, 322. — Ver- 
theil. d. Regens im d. gemiissigten 
Zone 94, 42. — Ueb. Binokular- 
sehen durch verschieden gefiarbte 
Glaser 101, 147. — Ueber das 
elektr. Licht 101, 292. — Me- 
thode Interferenz- u. Absorptions- 
farben in belieb. Verhiltniss zu 
mischen 101, 298. -- Ueber die 
Unterschiede monokularer u. bin- 
okularer Pscudoskopie 101, 302. 
— Eine akust. Interferenz 101, 
492. — Bemerk. zu d. Aufsitzen 


~ y. Vettin 102, 607. — Unterschied 


d. prismat. Spektra des am po- 
sit. und negat. Pol im luftleeren 
Raum hervortretend. elektr. Lichts 
104, 184. — Einfluss d. Binoku- 
larsehens bei Beurtheil. d. Ent- 
fern. durch Spiegelung und Bre- 
chung gesehener Gegenstiinde 104, 
325. — Die diesjaihrige Ueber- 
schwemmung in Schlesien u. am 
Harz u. ihre Ursachen 105, 490. 
— Vertheil. des Magnetismus in 
Elektromagneten 106, 159. — Ste- 
reoskop. Darstellung eines durch 
e. Doppelspath binokular betracht. 
Typendrucks 106, 655. — An- 
wend. des Stereoskops um einen 
Druck yon seinem Nachdruck, 
iiberhaupt ein Original v. seiner 
Kopie zu unterscheiden 106, 657. 
— Beweis, dass d. Tartinischen 
Téne objektiv sind 107, 652. — 
Das Dichrooskop 110, 265, — 
Absorption d. Lichts in doppelt- 
brech. Kérpern 110, 279. — Opt. 
Notizen (betreff. Kalkspathzwil- 
linge, flatternde Herzen, Reflex. 
y. rauhen Flachen, e. Gitterver- 
such) 110, 286. — Ueb. d. Flis- 
sigkeiten, welche d. Polarisations- 
ebne d. Lichts drehen 110, 290. 
— Ueber Stereoskopie 110, 494. 
— Nichtidentitét der Grésse der 
durch Pragen und Guss in der- 
selben Form vy. verschied. Metallen 
erhaltenen Medaillen 110, 498. — 


Eine durch Photographie hervor- 


getretene direkt nicht wahrge- | 


nommene Lichterschein. u. photo- 


graph. Darstellung d. geschicht. | 
elektr. Lichts 113, 511. — Be- | 
schreib. 6. Photometers 114, 145. | 
— Ueb. Binokularsehen u. sub- | 


jektive Farben 114, 163. — An- 


wendung d. Arragonits als Pola-. 


risator 114, 169. — Hérbarmachen 
von Beiténen durch Interferenz 
115, 650. — Unterschied der auf 
d. Palette d. Malers entstehenden 
Mischfarben u. der auf d. Farben- 
kreisel hervortretenden 121, 142. 
— Neues polarisirendes Prisma 
122, 18. — Opt. Higenschaften d. 
Carthamins 122, 454. — Opt. 
Eigenschaften d. Quarzes v. Euba 
122, 457. — Geissler’s Maximum- 
thermometer 123, 657. — Anwend. 
mit Silber belegter Glaser als 
Blendglaser 130, 335. — Opt. 
Notizen: Vereinig. prismat. Far- 
ben zu Weiss 131, 651; subjek- 
tive Farben durch elektr. Beleuch- 
tung 131, 654; Inversionen bei 
bin- oder monokular. Betracht. 
perspektiv. Zeichnungen u. durch- 
sicht. Kérper 132, 474; Polari- 
sation d. Lichts durch wiederholte 
Spiegelung 132, 477. — Ueb. d. 
Farben dicker doppelt brechender 
Platten 143, 335. — Ueb. d. sub- 
jektiven Farben an den Doppel- 
bildern farbiger Glasplatten 143, 
491. — Meteorolog. Unterschiede 
d. Nordhalfte und Sidhalfte der 
Erde J, 661. 

Draper, Ein Diffusionsversuch 43, 
88. — Ob d. Capillaritat e. elektr. 
Phanomen sei 67, 284. 

Drayton, Belegung von Glasspie- 
geln mittelst Silber 66, 454. 

Drion, Ch., Ueb. d. Ausdehnbar- 
keit der tb. ihren Siedepunkt er- 
hitzten Flissigkeiten 105, 158. 

Drobisch, M. W., Theorie d. Ebbe 
u. Fluth 6, 233. — Widerschein 
d. Mondes u. der Sonne in den 
Meereswellen 9, 89. — Pendel- 
beobacht. in Gruben 10, 444; 14, 
409. — Wellenlinge und Oscilla- 
tionszahlen d. farb. Strahlen im 
Spektrum 88, 519. — Wissen- 


40 


D 


D 
D 
D 


D 


schaftl. Bestimmung d. musikal. 
Temperatur 90, 353. 

ronke, A., Zur mechan. Warme- 
theorie 111, 343; 119, 388. 583. 
— Verhalten e. homogen. isotrop. 
Ellipsoids im magnet. Felde u. Ab- 
leit. d. magnet. Inductionskonstan- 
ten aus demselben 117, 437. — Bil- 
dung v. Gypskrystallen 132, 472. 
roquet, Darstell.d. phosphorigen 
Saure 12, 628 

rummond, Glihender Kalk als 
Signallicht 7, 120; 9, 170. 

ub, J., Ueb. d. Anker d. Elektro- 
magnete 74, 465. — Anziehende 
Wirk. d. Elektromagnete 80, 494; 
81,46.— Ueb dieTragkraftd. Elek- 
tromagnete 85, 239. — Gesetze d. 
Anziehung hufeisenform. Elektro- 
magnete 86, 542. — Gesetze d. An- 
zieh. stabférm. Elektromagnete 90, 
248. 436. — Ueb. elektromagnet. 
Spiralanziehung 94,573. — Ueb.d. 
Lange der Elektromagnete 102, 
199. — Beziehungen des im Kisen- 
kern des Elektromagn. erregten 
Magnetismus zu den Dimensionen 
d. Magnetkerns 104, 234. — Ab- 
hangigkeit d. Tragkratt von der 
Grésse d. Berthrungsflache zwi- 
schen Magnet u. Anker 105, 49. — 
Gesetz d. Vertheil. d. freien Mag- 
netismus auf d. Langsrichtung d. 
Magnets 106, 83. — Ueber die 
Gesetze d. Magnetismus beziigl. 
einiger v. Wiedemaun erhob. Be- 
denken 115, 198. — Ueb. d. Ur- 
theil Wiedemann’s in Bezug auf 
d. Gesetze fiir d. Abhangigk. d. 
magnet. Intensitat v. d. Dimen- 
sionen d. Elektromagnete 118, 
516. — Der Satz v. Thomson in 
Bezug auf d. Wirk. d. Elektro- 
magnete u. Folgerungen aus dem- 
selben 120, 539. — Ueb. d. Be- 
spinnung des Kupferdrahts’ der 
elektromagnet. Spiralen 127, 237. 
— Kintreten d. Sattigungszustan- 
des d. Elektromagnete 133, 56. 
ubois u. Silveira, Trenn. der 
Zirkonerde v. Eisenoxyd 4, 143. 


Du Bois, s. Bois-Reymond du. 


D 


tirre, Ueb. den Osteolith aus d. 
Kratzer Berg bei Friedland in 
Bohmen 105, 155. 


Dujardin, M., Apparat zur Be- 
obachtung d. dunklen Linien im 
Spektrum 48, 334. — Neuer Kom- 
mutator 60, 407. — Seine mag- 
netoelektr. Maschinen 67, 44. 

Dulk, Ueber Elektricitatserreg. bei 
chem. Verbindungen 42, 91. — 

Dulong, Brechkraft der Gase 6, 


Duflos, A., Bemerkung zu seiner 
Beobacht. iiber die Fallung des 
Antimons durch Schwefelwasser- 
stoff 28, 481. — Chemische Zer- 
legung der Meteoreisenmasse von 
Seelisgen 74, 61. — s. Fischer. 

Dufour, Ch., Beobacht. ec. blauen 
Sonne 23, 443. — Opt. Erschei- 


nungen, welche den Aufgang der 
Sonne begleiten 89, 420. 

Dufour, L., Einfluss d. Tempera- 
tur auf d. Kraft d. Magnete 99, 
476. — Festigkeit vy. Eisendrah- 
ten, die vom galvan. Strom durch- 
laufen wurden 99, 611. — Ueber 
d. Gefrieren d. Wassers u. tiber 
die Hagelbildung 114, 530, — 
Ueber d. Sieden d. Wassers und 
e. wahrscheinl. Ursache d. Explo- 
direns d. Dampfkessel 124, 295. 
— Warmeentwickl. beim Explo- 
diren d. Glasthrinen 137, 640. — 
Verfahren die Beschaffenheit’ der 
Flammen nachzuweisen 140, 331. 
— Diffusion d. Gase durch porése 
Wande u. die sie begleitenden Tem- 
peraturverinderungen 148,490. — 
Reflexion der Sonnenwarme an der 
Oberflache d. Genfer See’s J, 253. 
Dufrénoy, Beschreib. d. Couze- 
ranits 13, 508. — Krystallisat. u. 
Zusammensetz. des,Huraulits und 
Hetepozits 17, 493. — Beschreib. 
d. Junckerits oder kohlensauren 
Eisenoxyduls 34, 661. — Analyse 
d. Greenovits 51, 290. — Anal. 


u. Beschreib. d. Meteorsteins v. | 


Chateau-Renard 53, 411. — Vil- 
larsit e. neues Mineral 56, 642; 
58, 666. —- Ueb. e.; Diamantkry- 
stall aus d. Distrikte Bogagem in 
Brasilien 94, 475. 

Duhamel, Beobacht. ib. Grundeis 
28, 214. — Schwingungen einer 
biegsamen mit e. Laufer beschwer- 
ten Saite 57, 392. — Schwing. 
der mit irgend e. Zahl v. Liu- 
fern beschwerten Saiten 57, 397. 
— Bemerk. zu d. Versuchen vy. 
N. Savart tiber den Einfluss der 


~Elasticitit bei frei schwingenden | 


Saiten 57, 405. 
Dujardin, F., Ueb. d. Vorkommen 


des Arragonits in dem Wasser | 


d. artes. Brunnen in Tours33, 352. 


393. — Specif. Warme d. Gase 
16, 199. 488. — Ueb. Verbrenn. 
unter verschied. Druck 16, 453. 
— Ueber Seguier’s Dampferzeu- 
ger 25, 596. — Ursache d. kon- 
kaven Quecksilberoberfliche im 
Barometer 26, 455. — Ueb. die 
bei d. Verbrenn. verschiedener 
einfach. u. zusammengesetzt. Sub- 
stanzen entwickelte Warme45, 461. 


Dulong u. Arago, Tafel tb. die 


Spannkraft d. Wasserdampfs 17, 
533. 


Dulong, Arago, Girard und 


Prony, Bestimm. d. Spannkraft 
d. Wasserdampfs 18, 437. 


Dumas, J, Zerleg. d. Chlorschwe- 


fels 4, 474. — Darstell. d. Chlor- 
bors und Chlortitans 7, 532. — 
Leuchten zerspringender Borsiure 
7, 535. — Darstell. des Kohlen- 
oxydgases 8, 266. — Ablagerung 
yv. kohlensaur. Kalk in Bleiréhren 
durch Kontaktelektric. 8, 523. — 
Dichtigk. einfacher u. zusammen- 
gesetzter Dampfe 9, 293. 416. — 
Flicht. Chlormangan 1], 165, — 
Verhalten d. Schwefels in héherer 
Temperatur 11, 166. — Ueber 
seine Bestimm. d. Jodatoms 14, 
560. — Desgl. d. Titanatoms 15, 
149. — Verknisterndes Steingalz 
18, 601. — Darstellung und Zu- 
sammensetz. d. Oxamids 18, 627; 
19, 474. — Zusammensetzung d, 
Harnstoffs 19, 487, — Ueb. Knall- 
gold 19, 493. — Darstell. u. Zu- 
sammensetz. d. Chloroxalsdure 20, 
166. — Theorie d. Chlorire 20, 
521. — Betracht. ib. d. Kohlen- 
wasserstoffarten 24, 580. — Zer- 
legung d. holland. Flissigkeit 24, 
582. — Dichte d. Phosphordampfs ° 
25, 396. — Dichte des Schwefel- 
dampfs 25, 400; 26, 559; Berzelius 
dazu 28, 389. — Ueb. Mennige 25, 
634, -- Zerleg. d. Essiggeistes 26, 


— 42 
190, — Ideen tb. Isomerie 26, 315 
— Naphtalin, Paranaphtalin, Idria- 
lin 26, 517; Reichenbach darib. 28, 
498. — Kampherarten und ather. 
Oele 26, 530. — Zusammensetzung 
d. Brenzcitronensaure 29, 37. — 
Zerleg. d. Gewiirznelkendéls, Ge- 
wirznelkenkamphers, Caryophyl- 
lins, Indigos, der Indigsaéure und 
Kohlenstickstoffsiure 29, 85. — 
Zerleg. d. kinstl. Terpenthin- u. 
Citronenkamphers 29, 125. — 
Untersuchungen im Gebiet der 
organ. Chemie 31, 641. — Wirk. 
d. Chlors auf d. Alkohol 31, 650. 
— Ueb. einen neuen Alkohol 33, 
248. Zusammensetz. d. Oels 
aus dem Kartoffelbranntwein 34, 
335. — Bericht ib. d. Untersuch. 
der bei d. Behandlung d. Harzes 
fir Gasbeleucht. sich bildenden 
Produkte von Pelletier u. Walter 
44. 110. — Wirk. d. Chlors auf 
Essigséure 45, 336. 

Dumas, J. u. Boullay, Bildung 
d. Schwefelathers 12, 93. — Ueb. 
d. zusammengesetzten Aether 12, 
430. -. Ueber ihre die Jodsalze 
betreff. Arbeit 17, 266. 

Dumas u. Boussingault, Ueb. 
d. wahre Zusammensetz. d. Atmo- 
sphare 53, 391. 

Dumas und Liebig, Zusammen- 
setzung einiger organischen Sduren 
42, 445. 

Dumas, J. u. HE. Péligot, Ueb. 
d. Holzgeist u. die verschiedenen 
atherart. Verbindungen desselben 
36, 88. — Ueb. e. neuen Kohlen- 
wasserstoff, Ceten, u. eine neue 
Reihe atherartiger Verbindungen | 
36, 139. 

Dumas u. Pelouze, Zerleg. des 
ather. Senfols 29, 119. 

Dumas, J. und Stass, Atomge- 
wicht d. Kohle 51, 260. — Ueb. 
die Zusammensetz. des Wassers 
57, 150. 

Dumas, W., Bestimm. d. Warme- 
leitungsfahigk. dinner Metallstibe 
129, 272. 3938. | 

Dumeril, Lebende Aale in artes. | 
Brunnen 36. 561. 

Dumont, Analyse d. Delyauxits 
41, 496. 


Dunlop, Geblase mit heisser Luft 
28, 636. 

Dupasquier, A., Hisenwasserstoff 
56, 62. — Blaues Licht wird nicht 
allen von Gold durchgelassen 
66, 452. 

Duperrey, Lage d. magnetischen 
Aequators 8, 175; 21, 151. — 
Inklinations- und Deklinations- 
beobachtungen 10, 563. — Stiind- 
liche Barometerbeobachtungen 11, 
259. 

Dupré, Eine Abander. d. Atwood’- 
schen Fallmaschine 58, 466. 

Dupré, A., Specif. Warme, Mi- 
schungswirme usw. v. Gemischen 
aus Methylalkohol u. Wasser, so- 
wie Bezieh. zwischen der specif. 
Warme e. Mischung oder Lésung 
und der bei deren Bildung ent- 

- wickelten oder absorb. Warme- 
menge 148, 236. 

Dupré, A. und F. J. M. Page, 
Specif. Warme, Mischungswarme 
u. Ausdehn. v. Gemischen y. Al- 
kohol u. Wasser-E V, 221. 

Duprez, F., Meteorsteinfall in Ost- 
flandern 99, 63. 

Durand, Beobacht. ib. artesische 
Brunnen 29, 363. 

Durocher, s. Malaguti. 

Duteil, Ueb. d. Kenntniss d. alten 
Aegypter v. Magnetismus 76, 302. 

Dutirou, Brechungsverhaltniss ver- 
schied Glaser 79, 335. 

Dutrochet, Ueb. Endosmose und 
Exosmose 10, 162; 11, 138; 12, 
617. — eb. period. Quellen 15, 
553. — Seine Beobacht. ib. das 
Blut 25, 560. — Phys. Ursache 
d. Endosmose 28, 359. — Ueber 
Eiweiss 28, 369. — Ob Magne- 
tismus auf d. Saftbeweg. d. Chara 
vulgaris einwirkt 69, 80. 

Duvernoy, Ausdehnung d. Was- 
sers beim Gefrieren 1117, 454. 

Duwe, Verbess. Konstruktion des 
Blendglases 29, 190. 

Dvorak, V., Experimentelle Pri- 
fung der Airy’schen Theorie d. 
Talbot’schen Streifen 147, 604. 
— Zur Theorie der Talbot’schen 
Streifen 150, 399. — Beobach- 
tung am Kundt’schen Manometer 


150, 410. 


Dyar, Versuche tb. d. Fortpflan- 
zungsweise d. Wellen auf d. Ober- 
flache y. Flissigkeiten 60, 558. 


E. 


Earnshaw, 8., Ueber einen neuen 
opt. Versuch 58, 448: Bestatig. 
durch Powell 668. 

Ebelmen, Verbrennungswarme d. 
Kohlenstoffs u. des Kohlenoxyds 
52, 118. — Kieselsiuredther 63, 
174. — Borsauredther 63, 175. — 
Kinstl. Erzeugung v. durchsicht. 
Kieselerde und von Hydrophan 
66, 457. 

Eccher, A. y., Benutzung von 
Eisenchlorid zu galvanischen Sau- 
len 129, 93. 

Eckhard, C., Gegenwart. experi- 
menteller Thatbestand der Lehre 
y. d. Hydrodiffusion durch thier. 
Membranen 128, 61. 
Eckhardt, Ueber die Depression 
des Quecksilbers im Barometer 
112, 336. 

Eckstrém, Beobacht. tiber Zug- 
vogel 27, 150. 179 181. 
Edelmann, M. Th. Apparat zur 
Objektivdarstell. d. Metallspektren 
149, 119. 

Edlund, E., Ueb. die beim Oeff- 
nen und Schliessen einer galvan. 
Kette entstehenden IJnduktions- 
strome 77, 161..— Beobachtnng 
ib. galvan. Polarisation 85, 209. 
— Versuche iib. das Elektricitats- 
Leitungsvermégen d. magnetisirt. 
Eisens 93, 315. — Bemerk. zu d. 
Aufsatz v. Siemens iiber d. tele- 
graph. Gegensprechen 98, 632. 
— Ueb. telegraph. Gegensprechen 
100, 470. — Ueb. die bei Volu- 
menveranderung fester Kérper ent- 
stehenden Warmephanomene, so- 
wie deren Verhiltniss zu der dabei 
geleisteten mechan. Arbeit 114, 1. 
— Ueb. die Bildung d. Hises im 
Meere 121, 513; 122, 496. — 
Warme-Entwickl. galvan. Induk- 
tionsstréme u. Verhiiltniss dieser 
Entwicklung zu der dabei ver- 
brauchten Arbeit 123, 193. 
Quantitative Bestimmung der bei 
Volumverander. der Metalle ent- 


43 


stehenden Warmephanomene und 
d. mechan. Warmeaquivalents un- 
abhingig v. der innern Arbeit d. 
Metalls ‘126, 539. — Experimen- 
taler Beweis, dass d. galvanische 
Strom unabhangig von der ent- 
wickelten Warme feste Kérper 
ausdehnt 129, 15. — Ueber das 
Vermégen d. galyan. Stroms das 
Volumen fester Kérper unabhiangig 
v. d. entwickelten Warme zu ver- 
andern 131. 337. — Ueber den 
galvan. Lichtbogen 131, 586. — 
Geringste elektromotor. Kraft, 
durch welche ein galvan. Licht- 
bogen hervorgebracht werden kann 
133, 353. — Ueber d. neue elek- 
tromotor. Kraft in d. galvanischen 
Lichtbogen 184, 250. — Experi- 
menteller Beweis, dass d. elektr. 
Funke elektromotorisch ist 134, 
337. Konstruktion der bei 
elektr. Entladungen angewandten 
Galvanometer u. Gang d. Neben- 
stré6me durch den elektr. Funken 
136, 337. — Ursache der von 
Peltier entdeckten galvan. Abkih- 
lungs- u. Erwairmungsphinomene 
137, 474. — Gang elektr. In- 
duktions- und Disjunktionsstréme 
durch Gase y. verschied. Dichtig- 
keit u. zwischen Polen yon ver- 
schied. Form 139, 353. — Elek- 
tromotor. Krifte beim Kontakt 
verschied. Metalle 140, 435. — 
Ueber die elektromotor. Krafte 
beim Kontakt verschied. Metalle 
u. die Verinderuny dieser Kriaifte 
durch Warme 143, 404. 534. 
Beschaffenheit d. galvan. Leitungs- 
widerstandes nebst theoret. De- 
duktion d. Ohm’schen Gesetzes u. 
d. Formel fiir d, Warmeentwickl. 
des galvan. Stroms 148, 421. — 
Ueb. d. chem. Wirkung des gal- 
vanischen Stromes u. ib. d. Ver- 
theilung d. freien Elektric. auf d. 
Oberfliche des Stromleiters 149, 
87. — Ueber die von v. Bezold 
gegeb. Erklar. y. den elektr. Dis- 
junktionsstrémen 149, 99. — Ueb. 
d. Natur d. Elektricitaét E VI, 95. 
241; Herwig dazu 150, 623. — 
Wiarmewirk. der elektr. Disjunk- 
tionsstrome J, 261. 


— 44 


Egen, Gesetze d. elektrischen Ab- 

stossung 5, 199. 281; 12, 595. 
— Untersuch. titber das Thermo- 
meter 1], 276. 335. 517; 13, 33. 
— Ueb. d. Erdbeben am Rhein | 
im J. 1828, 13, 153. — Beobacht. | 
iib. d. Nordlicht am 7. Jan. 1831, 
22, 458. — Ueb. die Formel fir | 
die Spannkraft d. Wasserdampfs | 
27, 9. — Beobacht. d. Nordlichts | 
vy. 18. Oktbr. 1836 zu Elberfeld | 
39, 209. 

Ehrenberg, C. G., Ein neuer Fels 
im Mittelmeer 9, 601. — Ueber | 
d. Pollen d. Asclepiadeen 14, 312. | 
— Ueber d. Getése bei Nakuhs | 
15, 313. — Erschein. blutartiger 
Flissigkeiten in Arabien, Aegyp- 
ten u. Sibirien 18, 477. — Ueb. | 
Cholerathierchen. 22, 616. 
Leuchtthierchen aus der Ostsee 
23, 147. — Ueb. generatio aequi- 
voca, Infusionsthiere, organ. Atome 
u. Sehkraft des Auges 24, 1. — 
Das Mikroskop v. Schiek 24, 188. | 
— Struktur d. Gehirns und der 
Nerven 28, 449. — Krystalle im 
lebenden Thierkérper 28, 465. — 
Bemerk. zu d. Beobacht. v. Krause 
ib. d. feinsten Nervenfasern 31, 
119; 32, 80. — Zusatz zu einer 
Notiz v. Madox tb. Zugvégel 31, 
576; 34, 183. — Phosphorsaurer 
~ Kalk an d. Zahnen u. Kieselerde |- 
im Panzer v. Infusorien 32. 574. — 
Ueb. einige Krystallisationsverhalt- 
nisse 36, 237. — Vorkommen fos- 
siler Infusorien u. grosse Verbreit. 
derselben 38, 213. 455. — Mi- 
kroskopische Charaktere d. erdi- 
gen u. dichten Mineralien 39, 101. 
— Ueb. ein aus fossilen Infusorien 
bestehendes zu Brod verbackenes 
Bergmehl v. den Grenzen Lapp- 
lands 40, 148. — Ueb. den aus 
mikroskop. Kieselorganismen ge- 
bildeten Polirschiefer vy. Oran 40, 
636. — Natur u. Bildung d. Ko- 
ralleninseln u. Korallenbinke im 
Rothen Meer 41, 1. 243. — Mas- 
senverhaltniss der jetzt lebenden 
Kieselinfusorien u. ein neues In- 
fusorienkonglomerat von Jastraba | 
m Ungarn 41, 555. — Hin am 

sidl. Rande d. Liineburger Haide 


entdecktes mehr als 28 Fuss mich- 
tiges. Infusorienlager 42, 470. — 
Ueb. eime Verfalschung des Car- 
mins 42, 587. — Ueber eine auf 
Wiesen gebildete lederartige Sub- 
stanz 46, 185. — Ueber das im 
J. 1686 in Curland vom Himmel 
gefall. Meteorpapier 46, 187. — 
Ueb. dem blossen Auge unsicht- 
bare Kalkthierchen u. Kieselthier- 
chen als Hauptbestandtheile der 
Kreidegebirge 47, 502. — Merk- 
wirdige Verbreit. der polythalam. 
Korallenthiere durch d. technische 
Anwend. der Kreide 48, 224, — 
Ueb. die Dysodil genannte Mine- 
ralspecies als Produkt aus Infu- 
sorienschalen 48, 573. — Mikros- 
kopische Analyse d. Iwaner Me- 
teorsteinregens und dessen nach- 
weisl. terrestr. Ursprung 54, 284. 
442 — Ueb. e. Lager fossil. mi- 
kroskop. Organismen in Berlin 
54, 436. — Ueb. d. schwimmen- 
den Mauersteine d. Alten, deren 
Nutzen u. leichte Nachbildung 56, 
505. — Mikroskop. Untersuch. 
d. organischen Absatzes in einem 
Soolwasser 57, 311. — Alterthiiml. 
Anfertigung leichter Steine aus 
e. weissen wahrscheinl. Infusorien- 
Erde auf Rhodus u. deren Ver- 
wend. 58, 647. — Struktur des 
Hirnsandes der menschl. Zirbel- 
driise 75, 326. — Physikal. und 
kosmische Erscheinungen aus 
Nordafrika u. Westasien J, 611. 


| Ehrmann, E., Zusammensetzung 


d. Schweinfurter Griins 32, 474. 


Eichhorn, H., Ueb. das Fett der 


Kartoffeln 87, 227. — Hinwirk. 
verdinnter Salzlésungen auf Sili- 


kate 105, 126. 


Eichwald, E., Der Meteorstein y. 


Lixna 85, 574. 


Eisenlohr, F., Ueb. das Verhailt- 


niss d. Schwingungsrichtung des 
Lichts zur Polarisationsebne und 
die Bestimmung dieses Verhialt- 
nisses durch die Beugung 104, 
337. — Ableitung der Formeln 
far die Intensitaét 104, 346. — 
te oa auf eine Bemerkung 
v. Hoppe 104, 653. — Ueb. die 
Erklérung der Farbenzerstrewung 


— 


und des Verhaltens des Lichts in 
Krystallen 109, 215. 
Eisenlohr, O., Einfluss d. Mondes 
auf d. Witterung 30, 72. — Ein- 
fluss des Mondes auf den Baro- 
meterstand u. Beobacht. d. Regen- 
menge zu Strassburg 35, 141. 
309. — Resultate der Karlsruher 
meteorolog. Beobacht. 41, 546. 
— Ueb. d. Klima y. Paris u. tb. 
die yom Monde bewirkte atmo- 
spharische Ebbe u. Fluth 60, 161. 
Eisenlohr, W., Versuche ib. das 
dritte Gesetz Kepplers 42, 607. 
— Platinfeuerzeug mit neuem 
Ventil nebst Anwend. d. letzteren 
zu Gasometern u. and, Apparaten 
46, 129. — Konstante Batterien 
78, 65. — Wirk. d. violetten u. 
ultravioletten Lichts 93, 623. — 
Die brechbarsten od. unsichtbar. 
Lichtstrahlen im Beugungsspek- 
trum u. ihre Wellenlange 98, 353. 
— Wellenlange der brechbarsten 
und der auf Jodsilber chemisch 
wirkenden Strahlen 99, 159. 
Ekeberg, erster Beobachter der 
Eisensiure 62, 288. 
Elgg, s. Werdmiller vy. Elgg. 
Elias, P., Eimfaches Verfahren 
Stahlstabe zu magnetisiren 62, 
249. — Bemerk. zu der y. Bott- 
ger angegeb. Abanderung dieses 
Verfahrens 67, 356 
Elice, Starke d. Hamfseile 27, 400. 
Elkington, Verfahren Metalle gal- 
yanisch zu yergolden oder mit 
and. Metallen zu tiberziehen 55, 
160. 

Ellis, Eruptionsspalten und neuer 
Krater auf Owaihi 9, 141. 145. 
Elsner, L., Einwirk. der Arsenik- 
siure auf Rohrzucker 47, 481. 
— Ueb den rothen Farbstoff in 
den Bliithen und dessen Identitat 
mit d. rothen Farbst. in anderen 
Pflanzenorganen 47, 483. — Ver- 
halten des Quecksilberchlorids zu 
Biweiss u. Kasestoff 47, 609. — 
Auffind, léslicher Metallverbind. 
‘in Milch, Milchkaffee u. Chokolade 
48, 501. — Ueb. eine auf Allo- 
tropie begriindete verschiedenfarb. 
kieselsaure Bleiverbindung 115, 


908, 


45 


Emmett, Bereitung von Stickgas 
24, 192. 

Emsmann, A. H., Bildung des 
Leidenfrost’schen Tropfens auf 
Glas 51, 444. — Konstruktion d, 
Anamorphosen im Kegelspiegel 
17, 571. — Zur Geschichte des 
Leidenfrostschen Phanomens 82, 
510. — Anamorphosen in graden 
und schiefen Kegelspiegeln, wenn 
das Auge seine Stelle in d. ver- 
lingerten Axe d. Kegels einnimmt 
85, 99. — Ueber v. Hagenow’s 
Patentdikatopter 88, 242.— Dauer 
des Lichteindrucks 91, 611. — 
Ueber Doppeltsehen 96, 588. — 
Luftspiegelung an der Sonne 98, 
642. — Entsteh. des Tons beim 
Brummkreisel 104, 490 — Vor- 
schlag zur Steuerung des Luft- 
ballons 104, 658. — Neuer Di- 
stanzmesser 106, 504. — Verall- 
gemeinerung des Begriffs Pendel 
110, 316. — Positive und negat. 
Fluorescenz; Phosphorescenz und 
Fluorescenz 114, 651. — Das 
Typoskop 115, 157. — Distanz- 
messer ohne Standlinie und ohne 
Winkelmessung 124, 337.— Priori- 
tétsanspriiche in Betreff d. negat. 
Fluorescenz od, Calorescenz oder 
Caleescenz 129, 352. Akin dazu 
130, 162; 131, 561. — Die Wind- 
verhdltnisse zu Berlin 132, 636. 
— Erténen yon Orgelpfeifen bei 
verdnderl. Starke des Anblasens 
132, 650. — Zur Geschichte der 
Fluorescenz 1383, 175. — Kin 
neues physikal. Experiment (Kom- 
merell’s Walze) 133, 510. — Kom- 
plicirte Pendelschwingungen 139, 
912. — Kine pseudoskop. und 
optometrische Figur 141, 476. — 
Ein Kollektor fiir Friktions-Elek- 
trisirmaschinen 145, 832, — Hin 
Spektroskop a vision directe mit 
nur einem Prisma 150, 636. — 
Salpetersaure Nickellésung als Ab- 
sorptionspriparat E VI, 334. 

Encke, J. F., Berechn. der Bahn 
der Sternschnuppen 33, 213. — 
Ueb. d. Hypothese d. widerstehen- 
den Mittels im Weltraum 38, 573. 
— Geograph. u. physikal Kon- 
stanten yon Berlin 39, 215, 


— 46 


Tagl Maximum d. magnet. De- 
klination zu Berlin 103, 56. 

Endemann, Barometerbeobacht. 
5, 127. 

Enderby, Antarktische Vulkane 
EI, 525. 

Engelbach, Lithium u. Strontium 
im Meteorstein v. Capland 116, 
Des 

Engelhardt, M. v., Lagerstatte 
d. russ. Platins 13, 566. — Lager- 
stitte d. Diamanten am Ural 20, 
524. 

Engelhart, J. F., Verhalten der 
Phosphorsiure zu Eiweiss 9, 631. 

Englefield, Beobacht. e. Neben- 
sonne 2, 438. 

Erdmann, A., Analyse d. Kalk- 
chromgranats 60, 596. — Atom- 
gewicht des Zinks 62, 611. — 

Erdmann, H. E. O., Erklar. der 
Bahnen des Bumerangs 187, 1. 

Erler, W., Kinfacher Apparat zur 
Veranschaulich. d. Foucault’schen 
Beweises fiir d. Umdreh. d. Erde 
88, 475. — Zur Geschichte der 
Bestimm. d. Lichtgeschwindigkeit 
88, 538. 

Erman, A., Hinfluss der Lique- 
faktion auf Volumen u. Ausdehn- 
barkeit emes Kérpers 9, 557. — 
Temperatur von Kénigsberg 11, 
297. — Ausdehnung des Meer- 
wassers 12, 463. — Magnetische 
Beobacht. in Russland 16, 139; 
17, 328. — Barometr. Anomalie 
in Ostsibirien 17, 337. — Ursache 
der Stockung im Erkalten fliss. 
Legirungen 20, 282; Rudberg 
dazu 21, 317. — Gestalt d. erd- 
magnet, Linien im J. 1829, 21, 
119. — Magnet. Beobacht. beim 
Nordlicht am 7. Januar 1831, 22, 
5438. 546. — Mittlere Windricht. 
in Asien 23, 92. — Beziehung d. 
Barometerstandes zur geograph. 
Lange u. Breite 23, 121; Schouw 
dariiber 26, 406. 435. — Magnet. 
Deklination, Inklinat. u. Intensitat 
in Berlin 23, 485. — Beobacht. 
ith. Bodentemperatur in Sibirien 
28, 632. — Nachricht v. Stern- 
schnuppenfall in Russland 29, 447. 
— Hohe des Kasp. Meeres und 
einiger Vulkane_in Kamtschatka 


38, 230. — Deklination zu Irkuzk 
u. Einfluss e. Erdbebens darauf 
39, 115. — Aenderung d. specif. 
Gewichts des Meerwassers durch 
die Warme 41, 72. — Thatsachen, 
welche wahrscheinl. machen, dass 
d. Asteroiden der Augustperiode 
sich im Febr. u. die der Novem- 
berperiode im Mai zwischen der 
Sonne u. der Erde befinden 48, 
582. — Gesetze der Absorption 
d. Lichts im Jod- u. Bromdampf 
63, 531. — Bestimm. d. magnet. 
Inklination u. Intensitaét zu Berlin 
im J. 1846, 68, 519. — Bemerk. 
zu J. Miller’s opt. Versuchen 69, 
417; dessen Erwider. 70, 115. 
— Ueb. barometr. Beobachtungen 
u. d. Folgerungen, zu denen sie 
veranlassen 88, 260. 387. — Ueb. 
d. Salzgehalt d. Meerwassers u. 
dessen Werth im Mittelland. u. 
Atlant. Meere 101, 577. 


Erman, A.u.F, Herter, Period. 


Aenderungen d, magnet. Dekli- 
nation am 20. Marz 1836 und 
sikulare Abnahme derselben in 
Berlin u. Konigsberg 37, 522. 


Erman, A. u. P. Herter, Mes- 


-sungen d, permanenten Ausdeh- . 
nung, die d. Gusseisen durch Er- 
hitzen erleidet u. die dabei ge- 
brauchten Mittel zur Bestimmung 
hoher Temperaturen 97, 489. 


Erman, P., Merkwiirdige magnet. 


Beobacht. 9, 448. — Magnetism. 
eiserner Massen u. natiirl. Mag- 
nete 23, 487. — Elektricitat des 
Marekanits, Turmalins u. Topases 
25, 607. Epopt. Figuren des 
Arragonits 26, 362. — Magneto- 
elektr. Versuche 27, 471. 


Escher y. d. Linth, Ueber Sef- 


strém’s Untersuch. tb. die auf d. 
Felsen Skandinaviens vorhandenen 
Furchen u. tb. Béthlingks Notiz: 
Einige Verhaltnisse in d. Erschei- 
nen der Diluvialschrammen usw. 


56, 605. 


Eschwege, v., Diamanten- Aus- 


beute in Brasilien 31, 607. 


Esmark, Nachricht y. e. Feuer- 


meteor 6, 163. 


Esselbach, E., EineWellenmessung 


im Spektrum jenseits d. Violetts 


ae Ag 


98, 513. — Anwendbarkeit der | 
Talbotschen Linien als Mittel zur | 
Messung optischer Konstanten 98, 
527. — Messung der Brechungs- 
exponenten d. ordentlichen Strahls 
im Quarz 98, 541. 

Ettingshausen, A. v., Beobacht. 
e. Interferenz vy. direktem und re- 
flektirt. Licht 45, 97. — Cauchy’s 
neue Methode zur Bestimm. der 
Intensitét des reflektirten u. ge- 
broch. Lichts 50, 409. 

Ettling, C., Zerleg. d. Valeriansiure 
29, 156. — Ueb. e. neuen Aether 
(Kohlensaiure-Aether) 39, 157. 

Evans, Gesetz fir d. Spannkraft 
d. Wasserdampfs 27, 19. 

Eversmann, Temperaturbeobacht. 
in Slatoust 15, 168. 

Ewart, P., Erschein. beim plétzl. 
Ausstrémen elast. Flissigkeiten 
15, 309. 493. 

Ewreinoff, J. v., Zusammensetz. 
d. Mikroklins 47, 196. — Chem. 
Zusammensetzung d. Heteroklins 


49, 204. 


F. 


Faber, Seine Sprechmaschine 58, 
175. 

Fabre, Ursache d. Phosphorescenz 
d. Agaricus olearius 97, 335. 
Fahrenheit, G. D., Sein Heliostat 

17, 73. 

Falbe, Meteorologische Beobacht. 
in Tunis 14, 625. 

Fallon, L. A. v., Héhenmessungen 
in Tyrol u. Llyrien 5, 116. 

Fallows, Sieben Nebensonnen am 
Horizont 2, 439. 

Falmark, s. Lloyd. 

Faraday, M., Ausstrémung der 
Gase durch Haarréhrchen 2, 59; 
28, 354. — Chromsaures Blei 
kinstlich krystallisirt 3, 221. — 
Besondere Ammoniakbildung 3, 
455. — Neue Arten v. Kohlen- 
wasserstoff 4, 469; 5, 303. — 
Jodkohlenwasserstoff 5, 325. — 
Schwefelsaur. Natron mit 16 Atom 
“Wasser 6, 82. — Schwefelnaph- 
talinsaure 7, 104, — Fliss. Schwe- 
fel bei gewobnl. Temperatur 7, 
~240. — Aufbewahrung trockner 
Gase 8, 124. — Grenze d. Ver- 


— 


dampfung 9, 1; 19, 545. — Kry- 
stallisat. d. schwefelsaur. Nickels 
11, 516. — Berthollet?s Knall- 
silber 12, 252. — Labarraque’s 
Flissigkeit 12, 530. — Darstell. 
u. Zusammensetz. verschied. Glas- 
sorten 15, 251; 16, 192. — Be- 
reit. e. opt. Glases 18, 515. — 
Eine opt. Tauschung 22, 601. — 
Farbenwandl. e. Glases 24, 387. 
— Ueb. Trevelyan’s Instrument 
24, 470. — Einfache Methode zur 
Erlang. e. magnetoelektr. Funkens 
25, 187. — Eigenthiiml. Klang- 
figuren 26, 193. — Vibration y. 
Flissigkeiten 26, 220. — Bericht 
ib. die magnetoelektr. Maschine 
e. Ungenannten 27, 391. — Ueb. 
d. Historische seiner Entdeckungen 
29, 380. — Ueb. den magneto- 
elektr. Funken u. Schlag, u. iiber 
e. besondere Beding. zur magneto- 
elektr. Vertheilung 34, 292. — 
Allgem. magnet. Beziehungen u. 
Charaktere der Metalle 37, 423; 
47, 218; 65, 643. -- Grosser Me- 
teorsteinfall am Cap der guten 
Hoffn. 47, 384. — Ueber einige 
vermeintliche Gestalten d. Blitzes 
54, 98. —- Vertheilende Wirkung 
d. statischen Elektricitat 58, 603. 
— Liquefaktion u. Solidifikation 
y. Gasen 64, 467; E II, 193. 219. 
— Seine neuen Entdeck. u. deren 
Zusammenhang mit Seebeck’s 
Transyersalmagnetismus 67, 439. 
— Verhalten d. Lichts zum Mag- 
netismus u. Unterschied zw. ferro- 
magnetischen u, diamagnet. Zu- 
stinden der Materie 70, 283. — 
Gefrieren d. Quecksilbers inner- 
halb drei Sekunden in e, gliihen- 
den Tiegel 70, 580. — Ueber d. 
diamagnet. Eigenschaft. d. Flamme 
u..d. Gase 738, 256 — Ueber d. 
Gebrauch der Gutta- Percha als 
Elektricitats-Isolator 74, 154. — 
Beobachtungen tib. d. Magnetkraft 
88, 557. — Falle v. gleichzeitigen 
Strdémungs- und Spannungswir- 
kungen bei der elektr, Induktion 
92, 152; 96, 488. — Ueb. elek- 
trodynam. Induktion in Flissig- 
keiten 92, 299. — Wirk. nicht 
leitender Kérper . bei der elektr, 


— 48 


Induktion (an Riess) 97, 415. — | 
Ueb. d. Funkeln d. Sterne 101, 
157. — Ueb. Petitjean’s Verfahren 
zur Versilberung d. Glases und 
einige Beobacht. iiber zertheiltes 
Gold 101, 313. — Elektr. Leucht- | 
thurmlicht 110, 528. — Ueber 
Regelation 111, 647. | 

Experimental - Untersu- 
chungen wb. Elektricitat: Ent- 
deckung der Magneto-Elektricitat 
25, 92. — Zweite Reihe: Mag- 
netoelektr. Vertheilung durch Erd- 
magnetismus 25, 142; tb. Kraft 
u. Richt. d. magnetoelektr. Ver- 
theil. 161. — Dritte Reihe: Hiner- 
leiheit d. Elektricitaten verschied. 
Ursprungs 29, 274; Maassbezieh. 
zw. gemeiner 0. volt. Elektricitat 
365. -— Vierte Reihe: Neues 
Gesetz d. Elektricitatsleitung 31, 
225; vom Leitvermégen tiberhaupt 
237. — Finfte Reihe: Von d. 
elektrochem. Zersetzung 32, 401. 
— Sechste Reihe: Vermégen 
d. Metalle u. anderer starr. Kér-- 
per Gase miteinander zu verbin- 
den 33, 149. — Siebente Reihe: 
Vorwort 33, 301; allgem. Bedin- 
gungen zur elektrochem. Zersetz. 
306; ein neuer Messer der volt. 
Elektricitat 316; tb. d. primaren 


u. sekundaren Charakter der an |- 


d. Elektroden entwickelten Sub- 
stanzen 433; Bestimmtheit und 
Bereich d. elektrochem. Zersetz. 
481; absolute Elektricitatsmenge, 
die den Theilchen od. Atomen d. 
Materie beigesellt ist 506. — 
Achte Reihe: Die Elektricitat d. 
volt. Saule, ihre Herkunft, Menge, 
Starke und allgem. Kigenschaften 
35, 1. 222. — Neunte Reihe: 
Vertheilungseinfluss elektr. Stréme 
iiberhaupt u. auf sich selbst 35, 
413. — Zehnte Reihe: Ver- 
besserte Form der volt. Batterie 
36, 505; prakt. Resultate in Be- 
zug auf d. Konstrukt. u. d. Ge- 
brauch d. volt. Batterie 515. — 
Elfte Reihe: Ueb. Induktion 46, 
1. 537; specif. Vertheilungsver- 
mdgen 581. — Zwélfte Reihe: 
Leitung oder Leitungsentlad. 47, 
34; elektrolyt. Entlad. 46; zer- | 


reissende Entlad. u. Isolation 271; 
d. elektr. Funke 529; d. elektr. 
Lichtbiischel 538; Unterschied d. 
Entlad. an d. posit. u.negat. Flache 
557. — Dreizehnte Reihe: 
Eigenthimlichk. d. posit. u. negat. 
Entlad. in Funken sowohl wie in 
Biischeln 48, 269; Glimmentlad. 
424; dunkle Entlad. 4380; fort- 
fiihrende Entlad. 439; Verhalten 
des luftleeren Raumes zu elektr. 
Erscheinungen 513; Natur des 
elektr. Stromes 515. — Vier- 
zehnte Reihe: Natur d. elektr. 
Krafte E I, 249; Beziehung zw. 
elektr. u. magnet. Kraften 266; 
tber Elektricitatserreg. 276. — 
Funfzehnte Reihe: Charakter 
u. Richtung d. elektr. Kraft des 
Gymnotus E I, 385. — Sechs- 
zehnte Reihe: Quelle der Kraft 
in d. volt. Saule 52, 149; erre- 
gendeElektrolyte als Leiter schwa- 
cher Stréme 158; leitende aber 
unthatige Ketten mit einer Flissig- 
keit oder e. Elektrolyt 163. 547; 
Ketten mit Schwefelkaliumlésung 
558. — Siebzehnte Reihe: Hin- 
fluss d. Temperatur auf d. erre- 
gende chem. Kraft 53, 316; EHin- 


wirk. der Verdiinnung 479; Ver- 


schiedenheit in der Ordnung der 
metallischen Elemente 495; wirk- 
same volt. Ketten ohne Metall- 
kontakt 548; Hinlanglichkeit der 
chem. Aktion, Unwahrscheinlichk. 
der vorausgesetzten Kontaktkraft 
552. 565. — Achtzehnte Reihe: 
Elektricitaétserreg. durch Reibung 
v. Wasser u. Dampf an anderen 
Kérpern 60,321.— Neunzehnte 
Reihe: Magnetisirung des Lichts 
u. Beleucht. d. Magnetkraftlinien 
68, 105. — Zwanzigste Reihe: 
Neuve magnet. Wirkungen‘u. mag- 
net. Zustand aller Substanzen 66, 
289. — Ein und zwanzigste 
Reihe: Wirk. von Magneten auf 
magnet. Metalle u. deren Verbind. 
70, 24; auf Luft und Gase 39; 
allgem. Betracht. 48. — Zwei 
u.zwanzigste Reihe: Krystall- 
polaritat d. Wismuths u. anderer 
Kérper nebst deren Bezieh. zur 
magnet. Kraftform 76, 144; E I, 


1. 28. — Drei u. zwanzigste 
Reihe: Ueb. d. polaren od. son- 
stigen Zustand der diamagnet. 
Korper 82, 75. 232. — Vier u. 
zwanzigste Reihe (bis 29ste im 
Auszug 82, 327): Ueb. d. mégl. 
Zusammenhang der Schwerkraft 
mit d. Elektricitat E III, 64. — 
Finf und zwanzigste Reihe: 
Ueb. d. magnet. und diamagnet. 
Zustand d. Kérper 73. — Sechs 
und sieben und zwanzigste 
Reihe: Magnet. Leitvermigen 108; 
atmosphar. Magnetismus 130. 187. 
481. — Acht u.- zwanzigste 
Reihe: Ueber Magnetkraftlinien, 
ihren Charakter u. ihre Vertheil. 
im Raum 535. — Neun und 
zwanzigste Reihe: Anwendung 
d. inducirt. magnetoelektr. Stromes 
als Prifmittel u. Maass d. magnet. 
Krafte E If, 542. — Dreis- 
sigste Reihe: Charakter d. Mag- 
netkraftlinien 100, 111; Wirk. d. 
Warme auf Magnekrystalle 439. 

Farey, Formel fir d. Spannkraft 
d. Wasserdampfs 27, 21. 

Fargeaud, A., Beobachtung tber 
Grundeis 28, 212. — Ueber die 
Blitzschlage, welche am 10. Juli 
1843 den Strassburger Minster 
trafen 66, 544. 

Fauconpret, F. de, Ein Commu- 
tator vy. neuer Form 88, 590. 
Favre, P. A., Studium d. chem. 
Reaktionen mittelst der von der 
Saule entlehnten Warme 135, 293. 

— Untersuch. ib. d. Elektrolyse 
135, 300. 
Faxar, Ueb. d. Uraosee 7, 101. 
Faye, Ueber den Lichtschweif der 


Feuerkugeln 83, 467. — Neues | ¢ 


Stereoskop 99, 641. — Farbung 
d. Mondes bei seinen Verfinste- 
rungen 100, 42. — Ueb. d. Ver- 
suche v. Fizeau betrachtet unter 
d. Gesichtspunkt der Fortbeweg. 
d. Sonnensystems 109, 170. 
Fechner, G. Th, Sein Multiplika- 
tor 27, 471. — Elektromagnet- 
Rotation d. Wassers 29, 275. — 
Ueb. e. Apparat zur Anstell. d. 
voltaschen Grundversuche 41, 225. 
— Ueb. die Kniepresse 41, 501. 
— Rechtfertig. d, Kontakttheorie 


49 


— 


d. Galvanismus 42, 481; Schon- 
' bein dazu 44, 59. — Einige Ver- 
suche zur Theorie d. Galvanismus 
43, 433. — Versuch einer Theorie 
d. Galvanismus 44, 37. — Ueb. 
d. elektr. Intensitét der isolirten 
Saule 44, 44. — Ueb. d. subjek- 
tiven Komplementarfarben 44, 221. 
513. — Kine Scheibe zur Erzeu- 
gung subjektiver Komplementar- 
farben 45, 227. — Vortheile lan- 
ger Multiplikatoren nebst Bemerk. 
ib. den Streit der chem. u. der 
Kontakttheorie des Galvyanismus 
45, 232. — Beitrag zu d. elektro- 
chem. Merkwiirdigkeiten der sal- 
petersaur. Silberlésung 47, 1. — 
Ueb. d. Becquerelsche Kette und 
d. Elektricitatserreg. durch gegen- 
seitige Bertihrung d. Flissigkeiten 
im Allgemeinen 48, 1. 225. — 
Ueb. die subjektiven Nach- und 
Nebenbilder 50, 193. 427. — Ueb. 
Elektricitét durch Vertheilung 51, 
321. — Vom vyoriibergehenden 
Magnetismus, welcher durch gal- 
yanische Aktion im Stahl erregt 
wird 55, 189. — Verknipfung 
vy. Faraday’s Induktionserschein. 
mit d. Ampéreschen elektrodynam. 
Erscheinungen 64, 337. — Ueb. d. 
ungleiche Deutlichkeit d. Gehors 
auf rechtem u. linkem Ohr 111, 
500. — Bestimm. d. wahrscheinl. 
Fehlers eines Beobachtungsmittels 
durch d. Summe d. einfachen Ab- 
weichungen J, 66. 
Feddersen, B. W., Beitrage zur 
Kenntniss d. elektr. Funkens 103, 
69. — Ueber elektr. Wellenbewe- 
gung 108. 497. — Ueb. d. oscil- 
latorische Entladung u.ihre Grenze 
112, 452. — Ueb. d. elektrische 
Flaschenentladung 113. 437; 116, 
132. — Eigenthiimliche Strom- 
theilung bei Entlad. d. Leydener 
Batterie 115, 336. — Bemerk. zu 
d. Aufsatz v. Paalzow iiber die 
Warme des elektr. Funkens 127, 
484. — Theorie d. Stromyerzwei- 
gung bei d. oscillator. elektr. Ent- 
ladung u. die dquivalente Lange 
Knochenhauer’s 180, 439. — Ueb. 
Knochenhauer’s Vergleichung der 
Theorie mit d. Erfahrung fiir d. 
4 


oscillator. elektr. Entladung in e. | 
verzweigt. Schliessungsbogen 139, 
639; Knochenhauer’s Entgegnung 
141, 596. — Thermodiffusion v. 
Gasen 148, 302. -- Ueb. elektr. 
Glimmlicht J, 465. 

Feilitzsch, 0. v., Ueb. d. Aus- 
fluss der Flissigkeiten aus Oeff- 
nungen in dinner Wand u. aus 
kurzen Ansatzrohren 63, 1. 215. 
— Methode galvan. Stréme nach 
absolut. Maass zu messen 78, 21. 
— Magnetismus elektr. Spiralen 
y. verschied. Durchmesser 79, 564. 
— Ueb. d. Eindringen d. Elektro- 
magnetismus in weiches Hisen \u. 
tb. d. Sattigungspunkt desselben 
80, 321. — Theorie d. Diamag- 
netismus, Magnetismus des ‘Wis- 
muths, Erweiter. d Ampéreschen 
Theorie 82, 90. — Erklar. d. dia- 
magnet. Wirkungsweise durch d. 
Ampéresche Theorie 87, 206. 427; 
92, 366. 536. — Ueber de la 
Rive’s Theorie der von der Mag- 
netkraft abhaing. Hrschemungen 
93, 248. — Magnet. Rotationen 
unter Einfluss e. Stromleiters v. 
unveridnderl. Gestalt 105, 535. — 
Die Orte gleicher normaler Inten- 
sitét im Magnetfeld eines galvan. 
Kreisstromes J, 107. 

Feldt, L., Nachricht tb. d. Wasser- 
leit. des Copernicus 7, 395. — 
Hohe u. tiefe Barometerstande in 
Braunsberg 30, 295. — Beobacht. 
e. Nordlichts zu Braunsberg 35, 
378. — Hinfluss d. Nordlichts vy. 
7. Noy. 1835 auf d. Magnetnadel 
39, 222. — Ueb. die in d. Nachten 
vom 12. bis 14. Nov. 1836 zu 
Braunsberg beobachteten Stern- 
schnuppen 40, 484. — Uebersicht 
der im J. 1836 zu Braunsberg 
angestellten meteorolog. Beobach- 
tungen 41, 5388. — Beobachtung 
eines ausgezeichnet hohen Baro- 
meterstandes zu Braunsb. 42, 668. 

Fellenberg, L. R. v., Neue Me- 
thode zur Auflésuag d. Iridiums 
41, 210; Berichtigung dazu 44, 
220. — Ueb. d. zersetzende Ein- 
wirk. d. Kupferoxyds auf kohlen- 
saur. Kali bei hoher Temperatur 
44, 447. — Zorsetz. d. Schwefel- | 


60 


metalle durch Chlorgas 50, 61. 
— ‘Analyse d. Eisenperidots 51, 
261. 

Ferguson, Beobacht. d. Quellen- 
temperatur bei Edinburg 32, 275. 

Fermond, Ch., Ueber d. Entste- 
hungsweise id. Tone u. die daraus 
hervorgehenden Erscheinung. 62, 
576 580. 

Fernet, E., Erseheinung am In- 
duktionsfunken 124, 351. 

Fessel, F., Seine Wellenmaschine 
18, 421. — Sein elektromagne- 
tischer Motor 83, 463. — Seine 
Rotationsmaschine 90, 174; Pog- 
gendorfis Erklar. derselben 2348. 
— Ueb. d. Empfindlichkeit des 
mensehl. Ohrs fir Héhe u. Tiefe 
d. musikal. Tone J11, 189. 510. 

Feussner, W., Zwei neue Me- 
thoden zur Héhenmess. d. Wolken 
144, 456. — Ueb. die v. Sekulic 
beschrieb. Interferenzerscheinung 
149, 561. 

Fick, A., Erklar. d. Ausdehnung 
d. Kérper durch d. Warme 49I, 
287. — Neue Ausstellung am Be- 
gniff d. endosmot. Aequivalents 
92, 333. — Ueb. Diffusion :94, 
69. — Histor. Notiz betreff. die 
Verzéger. .d. Rotationsgeschwin- 
digkeit der Erde 126, 660. 

Fiebig, 0., Einfluss d. Warme auf 
Phosphorescenz 114, 292. 

Fiedler, K. G., Lagerstitte sibi- 
rischer Mineralien 25, 322. — 
Auffindung der Lagerstatte des 
Sonnensteins an der Selenga in 
Sibirien 46, 189. — Ueb. d. Ja- 
blonnoi-Chrebet 46, 192. — Kin 
Erzgang, der Kalkschlotten durch- 
setzt 67, 428. — Merkwiird. Blitz- 
schlage 68, 299. — Stalaktiten 
mit Krystallen als Axen 68, 567. 

Field, Anomales Nordlicht 23, 158. 

Field, F., Bestiatigte Gegenwart 
v. Silber im Moerwasser 100, 349. 

Figuier, Ueber kohlensaur. Am- 
moniak 24, 357. 

Filhol, E., Entfarbungsvermégen 
der Kohle und mehrerer -anderer _ 
Kérper 86, 830. 

Filhol und Leymerie, Zerlegung 
des Meteorsteins von Montrejeau 


107, 192. 


— 64 


Filiére, Besondere Reduktion yon | 
salpetersaur. Silber 18, 476. 

Filopanti, Q. B., Nachricht von 
Trrlichtbeobacht. 56. 350. 

Finger, F. A., Aelteste Nachricht 
iiber d. Meteorsteinfall zu Ensis- 
heim 121, 333. 

Finger, H., Krystallisation d. Hin- 
fach -Schwefelnatriums 128, 635. 

Finkener, R., Ueb. d. Quecksilber- 
fluorir 110, 142. — Quecksilber- 
oxyfluorid und Q.-fluorid 110, 628. 
— Ueber Kieselquecksilberfluorir, 
Kieselg.-oxyfluorid u. Kieselqueck- 
silberfluorid 111, 246. — Trenn. d. 
Kaliums yon Natrium u. mehreren 
and. Substanzen vermittelst Pla- 
tinchlorid 129, 637. 

Fischer, Vorkommen fossil. Infu- 
sorien im Kieselguhr aus Bohmen 
38, 214. 

Fischer, J. G., Merkwird. Blitz- 
schlag 140, 634. 

Fischer, N. W., Metallreduktionen 

auf nass, Wege 4, 291; 6, 43; 

8, 488; 9, 299; 10, 603; 12,499; 

16, 124; 22, 494. — Metallre- 

duktion durch Stickgas 17, 187. 

479. — Reduktion d. Selens 10, 

152. — Capillarwirk. der thier. 

Blase 10, 160; 11, 126. — Ver- 

halten der Risse in Glasern zu 

Flissigkeiten 10, 481. — Losung 

d. Tellurs in koncentr. Schwefel- 

siure 12, 153; 15, 77; 16, 118. 

— Zur Geschichte d. Tellurs 13, 

257. — Ueb. Rhodinm- u. Osmium- 

Trid 18, 256. — Warmeleit. in 

Platin 19, 507. — Ueb. Leiden- 

frost’s Versuch 19, 514; 20, 163. 

— Ueb.-d. Stickstoffoxydsalze 21, 

160. — Auffind. d. Arseniks 26, 

554. — Verhaltniss der Warme- 

leitung v. Kupfer, Hisen u. Platin 

52, 632. — Ueb. d. sogenannte 

Ozon 66, 163. — Bemerkung zu 

Schonbein’s Beleuchtung seiner 

(Fischer’s) Meinung v. Ozon 66, 

168. — Zur Geschichte d. Selens 

67, 411. — Vermégen neutraler 

Metallsalzlésungen von e. anderen 

weniger oxydirbaren mehr negat. 

Metall eine geringe Menge aufzu- 

Jésen 68, 571. — Zur Geschichte 

des Palladiums '71, 431. — Unter- 


: 


such. d, Meteoreisens vy. Braunau 
72, 575; 18, 590. — Ueber die 
salpetrigsauren Salze 74, 115. — 
Bemerk. zu d. Anfgatz vy. Schén- 
bein: Ueb. d. Erzeug. d. Ozons 
durch Phosphor 76, 158. 


Fischer, N. W. und A. Duflos, 


Analyse. des Braunauer Meteor- 
eisens 72, 475. 


Fitzroy, Bericht tb. e, Erdbeben 


in Chili 37, 441. 


Fizeau, H., Ueb. die zur Entste- 


hung d. Moserschen Bilder bei- 
tragenden Ursachen $8, 592. — 
Entstehung d. Moserschen Bilder 
58, 594. — Ueb. d. Effekte ge- 
wisser Verfahren zur Abkirzung 
der zur Erzeug. photograph. Bil- 
der erforderl. Zeit 59, 161. — 
Versuch die Fortpflanzungsge- 
schwindigk. d. Lichts zu bestim- 
men 79, 167. — Ueb. d. Induk- 
tions-Elektrisirmaschinen und ein 
leichtes Mittel zur Erhohung ihrer 
Wirksamkeit 89, 173. — Ueb. d. 
Hypothesen y. Lichtither u. ein 
Versuch, welcher zu beweisen 
scheint, dass d. Geschwindigkeit, 
mit welcher sich das Licht im 
Innern d. Kérper fortpflanzt, durch 
deren Bewegung geindert wird 
E IL, 457. — Idee zur Mess. d. 
Umlaufsbeweg. d. Erde 92, 652. 
— Methode zu untersuchen ob die 
Beweg. d. brechenden Kérpers e. 
Einfluss habe auf d. Polarisations- 
azimut d. gebroch. Strahles 109, 
160; Faye dazu 170; Amwend. 
dieser Methode 114, 554. — Un- 
tersuchung ib. mehrere Erschein. 
bei d. Lichtpolarisation 116, 478. 
562. — Ueb. d Licht des in d. 
Luft verbrennend. Natriums 116, 
492. — Modifikationen, welche d. 
Licht in Glas u. mehreren anderen 
Kérpern unter dem Hinfluss der 
Warme erleidet 119, 87. 297. — 
Ausdehn. u. Doppelbrechung d. 
erhitzten Bergkrystalls 123, 515. 
— Ausdehnung d. Diamanten u. 
d. krystall. Kupferoxyduls unter 
Einfluss d. Warme 126, 611. — 
Ausdehn. starrer Kérper durch d. 
Warme 128, 564; 1385, 372. — 
Kigenschaft d. Jodsilbers sich in 
4* 


— 652 


d. Warme zusammenzuziehen u. 
in der Kalte auszudehnen 132, 
292. — Warmeausdehnungen ver- 
schied. einfacher metall. u. nicht- 
metallischer Kérper sowie einiger 
Kohlenwasserstoff - Verbindungen 
138, 26. 

Fizeau, H. u. L. Breguet, Ver- 
such tber die komparative Ge- 
schwindigk. d. Lichts in Luft u. 
Wasser 81, 442; 82, 124. 

Fizeau, H. u. L. Foucault, In- 
tensitét des bei dem Davyschen 
Versuch y. d. Kohle ausgesandten 
Lights 63, 463. — Interferenz d. 
Warmestrahlen 78, 462. — Ueb. 
d. Phanomen d. Interferenz zweier 
Lichtstrahlen im Falle grosser 
Gangunterschiede E II, 355. 

Fizeau, H. u. E. Gounelle, Un- 
tersuchung tb. d. Fortpflanzungs- 
geschwindigkeit der Hlektricitat 
80, 158. 

Flandin, Untersuch. des Mineral- 
wassers v. Passy 69, 557. 

Flaugergues, Kinfluss d. Mondes 
auf die Atmosphare 12, 309. — 
Sternschnuppenbeobacht. im Dec. 
1838 zu Toulon 46, 352. 

Fleck, H, Bestimm. d. absoluten 
u. specif. Gewichts in Flissigkeit. 
suspendirter Niederschlage 118, 
160. — Neue Beziehungen zwi- 
schen d, Atomzahl u. d. specif. 
Gewicht d. Elemente u. einfachen 
Verbindungen 117, 132. 

Fleitmann, Th, Anorgan. Be- 
standtheile d. festen u. flissigen 
Exkremente d. Menschen 76, 376. 
— Ueb. d. verschied. Metaphos- 
phorséuren u. zwei neue Sauren 
derselben Verbindungsproportion 
78, 233. 338. 

Fliedner, Beobacht. iib. Zerstreu- 
ungsbilder im Auge sowie wtiber 
die Theorie des Sehens 85, 321. 
460; Berichtig. 86, 336. — Zur 
Theorie d. Sehens 88, 29. 

Flight, W., Chem. Zusammensetz. 
e. baktrischen Minze 139, 507. 

Flogel, J. H. L., Mikroskopische 
Struktur der Hagelkérner 146, 
482. 

Flickiger, F. A , Ueber d. neu- 
trale molybdinsaure Ammoniak 


— 


86, 594. — Ueb. die Fluorsalze 
d. Antimons 87, 245. 

Forstemann, F. C., Ueb. d. Mag- 
netismus der Gesteine nach Mel- 
loni’s Arbeiten und eigenen Be- 
obacht. 106, 106 

Forster, Bericht tiber den Stern- 
schnuppenfall im Novemb. 1872, 
148, 174. 

Forbes, J. D., Barometerbeobacht. 

in Schottland 26, 425. — Ueber 
die Vibrationen zwischen Metall- 
massen y. ungleicher Temperatur 
33, 553. — Polarisation u. Doppel- 
brechung d. Warme 35, 553. -- 
‘Ueber d. Undulationstheorie der 
Warme u. d. Cirkularpolarisation 
derselben durch totale Reflexion 
37, 501. — Polarisation u. De- 
polarisat. der Warme 45, 64. — 
Ueb. d. Brechbarkeit d. Warme 
45, 442. — Opt. Kigenschaften 
des Wasserdampfs 46, 349. — 
Bodentemperatur y. Edinburg 46, 
509. — Farbe-d. Dampfs unter 
gewissen Umstinden 47, 593. — 
Wirkung d. mechan. Textur der 
Schirme auf den unmittelbaren 
Durchgang d. strahlenden Warme 
51, 88. 387. — Die Farben der 
Atmosphare E J, 49. — Fort- 
pflanzung d. dusseren Temperatur- 
variat. in d. Boden nach d. Be- 
obacht. d. J. 1837 bis 1840 in 
d. Umgegend von Edinburg 56, 
616. — Ueb. gewisse durch Elek- 
tricitat hervorgebrachte Schwin- 
gungen 107, 458. — Einige Eigen- 
schaft. d. Hises nahe beim Schmelz- 
punkt 109, 176. 

Forchhammer, J. G., Zusammen- 
setzung der Porcellanerde u. ihre 
Entstehung aus d. Feldspath 35, 
331. — Oerstedtit e. neues Mi- 
neral 35, 630. — Ueber einige 
innerhalb geschichtl. Zeiten statt- 
gefundene Niveau-Veranderungen 
in Danemark 42, 476. — Erfahr. 
auf d, Diinen d. Westkiste Jiit- 
lands 54, 444. — Geschiebebild. 
und Diluyialschrammen in Dane- 
mark u. einem Theile v. Schwe- 
den 58, 609. — Ausbruch d. 
Hekla 66, 458; 67, 144. — Hin- 
fluss d. Kochsalzes auf d. Bildung 


— 58 


der Mineralien 91, 568; 95, 60.| Fournet, Ueb. d. Voltzit 31, 62. 


peligro aus Grénland 93, 

155. 

Forchhammer, P. W., Der ko- 
paische See u. seine unterird. Ab- 
zugskanile 38, 241. 

Fordos u. Gélis, Neue Saure d. 
Schwefels 58, 299. 

Forster, Beschreib. d. Deception- 
Insel 24, 106. 

Forster, A., Darstell. kinstlicher 
Leuchtsteine 133, 94. 228. — 
Studien tiber die Farbung der 
Rauchquarze oder sogen. Rauch- 
topase 143, 173. — Zur Kennt- 
niss der Phosphorescenz durch 
Temperaturerhéhung 143, 658. 
— Merkwiird. Beobacht. am Gold- 
blattelektroskop 144, 439. 

Fort, O., Petzholdt’s Versuche tb. 
d. Dichtigkeit d. Kises bei ver- 
schied. Temperaturen 66, 300. 

Foster H.u. E. Parry, Versuche 
ib. Schallgeschwindigkeit in der 
Luft 14, 871. — s. Moll 

Foucault, L., Allgem. Methode 
zur Mess. der Geschwindigk. d. 
Lichts in Luft u. and. durchsicht. 
Mitteln; relative Geschwindigkeit 
des Lichts in Luft und Wasser; 
Entwurf e. Versuchs ib d. Fort- 
pflanzungsgeschw. d. strahlenden 
Warme 81, 434. — Physikal. Be- 
weis vy. d. Axendrehung d. Hrde 
mittelst des Pendels 82, 458. — 
Wiedervereinigung d. Strahlen d, 
Spektrums zu gleichform. Farben 
88, 385. — Von der durch Ein- 
fluss eines Magnets auf bewegte 
Kérper erzeugten Wirme 96, 622. 
— Neuer Polarisator 102, 642. — 
Experimentelle Bestimm. d. Ge- 
schwindigk. d. Lichts; Parallaxe 
d. Sonne 118, 485; Beschreibung 
der Apparate 588. — Ein Mittel 
die Sonnenstrahlen im Brennpunkt 
d. Fernréhre zu schwachen 129, 
649. — s. Fizeau. 

Fourier, Haupteigenschaften der 
strahl. Warme 2, 359. — Warme- 

* Jeit. in dimnen Kérpern u. Kon- 
taktthermometer 13, 327. — An- 
wend. seiner Warmetheorie zum 
Beweise e. tellurischen Central- 
warme 13, 367. 


— Schmelzpunkt e. Zinkwismuth- 
legirung 31, 576. — Ueber die 
Morgen- u. Abendwinde im Ge- 
birge EI, 490. 594. 


Fowler, Neue und ausserordentl. 


grosse Mineralien in New- York 
0, 131. 


Fownes, Phosphorsiure im Mine- 


ralreich E II, 368. 


Fox, W., Temperatur der Metall- 


adern 13, 367. — Wirk. d. Ober- 
flachenbeschaffenheit auf Dampf- 
kondensation 15, 270. — Gruben- 
temperatur in Cornwall 21, 171. 
— LHlektromagnetismus der Me- 
tallginge 22, 150. — Blatterung 
von Thon durch Elektricitat 47, 
604. 


Francis, W., Untersuchung einer 


krystallisirt. Nickelspeise 50, 519. 
— Analyse d. Oligoklas y. Ajats- 
kaja im Ural 52, 470. — Anal. 
eines albitéhnlichen Minerals von 
Pisoje in Columbien 52, 471. — 
s. Scheerer. 


Frankenheim, M. L., Ueber die 


Kohasion der fliss. Kérper 37, 
409, — Ueb. d. Verbmdung ver- 
schiedenart. Krystalle $7, 516. — 
Chemische und krystallonom. Be- 
obachtungen 37, 637; 40, 447. 
— Ueber Aggregatzustinde 39, 
376. - Die Gesetze d. Hemiedrie 
56, 275. — Abhingigkeit eciniger 
Kohasionserschein. fliss. Kérper 
yon der Temperatur 72, 177. — 
Ausdehn. einiger fliss. Korper 
durch d. Wirme 72, 422. — Ver- 
anderungen, welche d. Hohe des 
Quecksilbers in Haarroéhrchen mit 
der Temperatur erleidet 75, 229. 
— Note zu d. Versuchen ib. d. 
Verinderung d. Synaphie mit d. 
Temperatur 77, 445; dazu Buff 
78, 578. — Volumen d. Wassers 
bei verschied. Temperatur nach 
J. Pierre’s Versuchen 86, 431. 
— Ueb. Warme u. Kalte in der 
galvan. Kette an d. Grenze zweier 
Leiter 91, 161. — Isomerie des 
salpetersaur. Kalis u. kohlensaur. 
Kalks 92, 3854. — Krystallform 
einiger salpetersaur. und kohlen- 
gauren Salze 93, 14. — Ueb. die 


Ausbildung, d. Krystalle 95,: 347. 
— Anordnung der Molekile in 
Krystallen 97, 337; 132, 632. — 
Entstehen u. Wachsen der Kry- 
stalle nach mikroskop, Beobacht. 
111, 1. — Ueb. die durch Ver- 
letzung e. Krystalls. entstehenden 
Krystallflachen 113, 488. — Ueb. 
das Magnetisiren der Stahlstibe 
123, 49. 

Frankland, E., Einfluss d. atmo- 
sphar. Drucks auf einige Ver- 
brennungserschein. 115, 296. — 
Physikalische Ursache der Hiszeit 
123, 418. 

Franklin, Anschmelzen. di Blitz- 
ableiter 1, 417. 

Franz, R., Ueb. d. Harte d.. Mi- 
neralien u. ein neues Verfahren 
dieselbe zu messen 80; 37. — 
Ueber thermoelektr. Stréme 83, 
374; 85, 388. — Diathermanitat 
einiger Gase u, gefarbt. Flissig- 
keiten 94, 337. — Thermoelektr. 
Erscheinungen an gleichart. Me- 
tallen 97, 34. — Ueb. d. Diather- 
mansie. gefirbter Flissigkeiten 
101, 46. — Diathermansie der 
Medien d. Auges 115, 266, — s. 
Wiedemann. 

Frapolli, L., Geologische Unter- 
suchung d. subhereyn. Hiigellan- 
des 69, 467. — Lagerung der 


sekundaren Flétze im Norden des | 


Harzes nebst Betracht. tib. die 
Bildung der Erdrinde u. d. Ur- 
sprung d. Gypse, Dolomite und 
Steinsalze 69; 481, Zusatze 70, 
175; B. Cotta dazu 70; 333: 

Freese, C,, Verbindungen d. Eisens 
mit: dem Phosphor 132, 225. — 
Ueb. chromsaure Salze 140, 76. 
242. 

Fréemy, E., Untersuch. tiber die 
Metallsiuren. (Entdeck. d. Eisen- 
sdure) 52, 268; 55, 519. 

Frenzel, A., Neuer Fundort des 
Meneghinits 141, 443. 

Fresnel, A., Ausdehn. der Kry- 
stalle durch die Warme 2, 109. 
— Repulsion zwischen heissen 
Kérpern. 4,355. — Elementare 
Darstell.. der Undulationstheorie; 
Erklar. der Lichtbeugung 3), 89. 
303; 5, 223. — Theorie d; New- 


ne 


- 


54 


ton’schen’ Farbenringe 12, 197; 
d. Reflexion 203; d. Refraktion 
211; d. Doppelbrechung u. Po- 
larisation 217; d. Farbung der 
Krystallblattchen im: polarisirten 
Licht 12, 366. 599. — Modifika- 
tion d. polarisirten: Lichts: durch 
Reflexion 12, 390. — Theorie d. 
zweiaxigen) Krystalle 17, 2. — 
Doppelbrechung des zusammenge- 
driickten Glases' 19, 539. — Cir- 
kularpolarisat. u. Doppelbrechung 
des Quarzes parallel der Axe: 21, 
276. — Mechanik d. Polarisation 
d. Lichts 22, 68. — Modifikat. 
d. polarisirten Liclits durch Re- 
flexion 22; 90..— Theorie der 
doppelten Stralilenbrechung 23, 
372. 494; s. dazu Hamilton 28, 
92: 104, a. Ampere 30, 262: — 
Drehung: d. Polarisationsebene in 
Flissigkeiten: 28; 167. — Ueb, d. 
Diffraktion 305 100: — Erklar: 
d. Refraktion nach-d. Undulations- 
theorié 30, 241. — Ueb. d. Re- 
flexion des Lichts 30, 255; H II, 
332. — Ueb: die Farben, welche 
d. Polarisation in homogen. Flis- 
sigkeiten entwickelt. Drehung’ d. 
sieben Hauptstrahlen, abgeleitet 
aus d. Kompensat.. mittelst Gyps 
38; 192 Anm.; E-IE,. 304. 

Freund, Gi A., Ueb. die Beweg. 
d. Luft: um e. Cylinder, der ge- 
dreht wird 118; f. 

Freycinet, Stindliche Barometer- 
beobacht. 11, 267. — Barometer- 
beobacht. auf Isle de France 26, 
408. 

Freyss u. Schlagdenhauffen, 
Ueb. den allgem.. Fortschritt der 
Fransen in: dimnen Quarz- und 
Kalkspathplatten, welche unter 
e: belieb. Winkel mit d. optischen 
Axe geschnitten: sind» 112, .15. 

Frick, G., Ueb. einen: dem: Gold- 
purpur ahnl. Silberniederschlag 
12, 285. — Kinfaches Verfahren 
zur Darstellung d: Chromoxyduls 
im Grossen 13, 494. — Auszug 
aus d. officiellem Verhandlungen 
ub. d. Kupellirverfahrem 20, 141. 
— Ueb: d2 Anwend. de Iridiums 
zu. Porcellanfarben 31; 1%: — 
Scheidung d. Iridiums:zum: techn, 


Gebrauch im Grossen\aus d. Riick2 
stinden. vy. ds Scheid: d. Platins 
in. Petersburg 40, 209. 

Frick, H., Chemische Untersuch. 
d. Nadelerzés 31, 529. — Chem. 
Zusammensetz. des Thonschiefers 
35,. 188. 

Frick, J., Vergleichende Versuche 
iib. d. Magnetisiren d. Stahls mit 
d. Spirale-y. Elias. u. mit Elektro- 
magneten 77, 537; 82, 160. — 
Notiz. zur Lehre vom Blitz 111, 
646. 

Friedmann, Beitrige) zur Aero- 
graphie 89, 591. 

Fritzsche, F. W., Chemische Un- 
tersuchung des Konichalcits 77, 
140. 

Fritzsche, J., Ueb. d. Verbind. 
dés Chlorcalciums mit essigsaur. 
und oxalsaur. Kalk 28, 121. — 
Ueber das Amylum 32, 129, — 
Ueb. d. Pollen d. Pflanzen u. das 


Pollenin 32, 481.. — Ueber eine | 


neue Verbindung d. kohlensauren 
Talkerde mit. Wasser u. aber d. 
Magnesia alba 37, 304. — Ueb. 
die Schwefelblumen 42) 453; — 
Neue Verbind. d_ schwefelsauren 
Talkerde mit Wasser 42, 577. — 


Ueb. zwei krystallisirte: Verbind. | 


d, kieselsaur. Natrons mit Was- 
ser 43, 135. — Bildung salpetrig- 
saurer Salze auf direktem Wego 
49, 134. — Leichte Darstell. d. 
Chromsiure 50; 540. — Ueb. e. 
besonderes Verhalten des brom- 


sauren Kalis 54, 113. — Einfluss | 


d. Kalte auf Zin 136, 176: 

Froébel, J., Mikroskop. Untersuch. 
d.. Krystallisation. des Selens 49, 
590. — Der Pennin ein chloritart. 
Mineral. 50; 523. 

Froehde, A., Anwendungen des 
unterschwefligsaur. Natrons zur 
qualitat. uw. quantitativen Analyse 
sowie zur Darstell. v. Schwefel- 
verbindungen H9, 317. 

Frohlich, O., Zar Theorie d. Erd- 


temperatur 140, 647. — Das 
kugelform. Elektrodynamometer 
143, 643. 


Fromherz, Analyse der Aepfel- 
saure 12, 273, — Berichtig. (in 
Betreff d. Mangansaure) 31; 677. 


55 


Fuchs, A.; Verhalten’ eines kleinen 
Springbrunnens innerhalb einer 
elektr. Atmosphare 102, 633 

Fuchs, J. N. yv., Jod in Steinsalz 
4, 365. — Zerleg. d. Wagnerits 
10, 326. — Trennung vy. Oxyden 
durch kohlensaure Erden 28, 348. 
— Verhalten d. Kalks zw Kiesel- 
erde' u. Silikaten auf nass. Wege 
27, 591. — Verhalten des: Kalks 
zu Kohlensdiure und Wasser 27, 
603. — Ueb. d. Goldpurpur 27, 
633, s. auch 25, 630: — Zum 
Amorphismus fester Kérper 31, 
577. — Triphyllin u. Tetraphyl- 
lin yerwandte Mineralien 36, 473. 
— Theoret. Bemerkungen ib. d. 
Gestaltungszustinde des Lisens 
86, 159. 

Fugger, E., Der Aerolithenfall v. 
30. Jan. 1868, 133; 351. 

Fuss, G., Beobacht: d. Deklination 
u. Inklination in Peking 25, 220. 
— Héhe des Asowschen Meeres 

| tber d. Kaspischen EI, 354. 

Fuss, H., Ueb. d. Lage u: d. Fort- 
riicken d, Abweichungskurven im 
nordl. Asien 37, 481. 

| Fyfe, A., Beschreib. e. hydropneu- 

matischen Lampe 2, 329. — Ueb. 

d. Anwend. v. Kupfervitriollosung 

u. Kisenplatten zu volt. Batterien 

43, 228. 


G. 


-Gadolin, A., Einfache Methode 
zur Bestimm. d. specif. Gewichts 
| d. Mineralien 106, 213. 
| Gaedicke, J., Verluste an fester 
Substanz, welche d. Pflanzen beim 
langsam. Trocknen erleiden 118, 
606. 
Galkn, Beobacht. an e. farb. Brenn- 
glas 28, 375. 
| Galle, J. G., Zur Priifung des v. 
Dove aufgestellt. Gesetzes ib. d. 
yersehied. Verhalten der Ost- u. 
Westseite der Windrose 31, 465. 
— Bestatig. d. Dove’schen Wind- 
theorie durch die Barometerver- 
anderungen auf der siidl. Halb- 
kugel 38, 472. — Beobacht. der 
Stermschnuppen in’ d. Nacht yom 
13. auf d. 14, Noy. 1836 zw Ber- 


ie 


lin 39, 354. — Bemerk. fir baro- 
metrische Héhenmessung 48, 58. 
379. — Beobacht. d. Nordlichts 
y. 22. Oktbr. 1839 in Berlin 48, 
611. — Ueber Héfe und Neben- 
sonnen 49, 1. 241. — Ueber die 
vy. E. Heiden beschrieb. auf den 
Mond beziiglichen Kreise u. Ringe 
58, 111. — Messungen d. Regen- 
bogens 63, 342. — Beobacht. d. 
weissen Nebensonnen auf dem 
durch die Sonne gehenden Hori- 
zoutalkreise 72, 351. — Beobacht. 
y. Irrlichtern 82, 593. — Ueber 
d. Nordlicht v. 4. Febr. 1872. u. 
e. Methode zur Hohenbestimmung 
d. Nordlichtstrahlen 146, 133. — 
Beobacht. vy. Nebensonnen, Rin- 
gep und Bertthrungsbogen, insbe- 
sondere d. weissen. Nebensonnen 
auf d. Horizontalkreis d. Sonne 
146, 490. — Bericht tib. d. Stern- 
schnuppenfall im Nov. 1872, 148, 
172. — Beobacht. d. magnet. De- 
klination vom J. 1692 zu Bres- 
lau E VJ, 175. — Ueber eine am 
1. Februar 1873 zu Breslau tiber 
emer Feuersbrunst beobachtete 
Lichtsaule J, 21. 

Gallenkamp, W., Anzahl d. Bil- 
der e. leuchtenden Punktes zwi- 
schen zwei geneigten ebenen Spie- 
geln 82, 588. — Ueb. e. elektr. 
Meteor 103, 173. 

Gallois, F. L. yv., Kombinirter 
Multiplikator und Intensitats-Ak- 
kommodator 106, 136. — Das 
Aeroskop 111, 635. — Der Pri- 
cisirungsbogen an analyt. u. an- 
deren Waagen 116, 339. 

Galy-Cazalat, A., Versuche ib. 
die Zusammendriickbarkeit der 
Flissigkeiten 12, 189. 

Gambey, Sein Heliostat 17, 74. 

Gannal, J. N., Kinstliche Diaman- 
ten 14, 387; 15, 311. 

Gansauge, H. v., Ueb. die phy- 
sische Beschaffenheit der Provinz 
Krain 51, 291. 

Garden, Hydropneumat. Lampe 
2, 331. — Ueb. Naphtalin 7, 104. 

Garnier, Ueber die artesischen 
Brunnen 16, 593. 

Garthe, C., Beschreib. d. Kosmo- 
globus 42, 672, 


Gassiot, J. P., Ungleiche Er- 


hitzung d. Elektroden einer volt. 
Batterie 46, 330. — Beschreib. 
einer grossen Wasserbatterie und 
der damit angestellten Versuche 
65, 476. — Ueb. die leuchtende 
Entladung volt. Batterien im par- 
tiellen Vacuo 112, 156. — Ueb. 
d. Warmeentwickl. an den Polen 
einer volt. Batterie wihrend des 
Durchgangs leuchtend. Entladun- 
gen durch Luft oder ein Va- 
cuum 119, 131. 


Gaudin, Kimstlicher Rubin 42, 


172. — Kiunstl. gebildete Kry- 
stalle von unléslichen Substanzen 


43, 414. - 


Gaugain, J. M., Tangentenbussole 


nach einem neuen elektrodynam. 
Princip 88, 442; Zusatz v. Bra- 
vais 446. — Ueber die durch 
Reib. zweier Metallplatten erzeug- 
ten elektr. Stréme EIV, 511. — 
Ueb. e. elektr. Apparat, der als 
Ventil wirkt 95, 163. — Ueb. d. 
Schichtung des elektr. Lichts 95, 
489 


Gauss, C.'F.j° Methode die mitt). 


Lufttemperatur zu bestimmen 4, 
411. --- Ueb. d. Heliotrop 9, 172. 
— Aeltere Einricht. d. Heliotrops 
17, 88. — Methode die Inklinat. 
za bestimmen 24, 194. — Ueber 
d. Multiplikator 27, 561; 28, 251. 
— Die Intensitét der erdmagnet. 
Kraft zurickgefihrt auf absolutes 
Maass 28, 241. 591. — Ueber 
verschiedene in Géttingen ange- 
stellte magnet. Beobachtungen 32, 
562; 34, 546. — Beobacht. der 
magnet. Variation am 1, und 2. 
Okt. 1834 in Géttingen u. Leip- 
zig 83, 426. — Beobacht. der 
magnet. Variation am 1. April 
1835 von fiinf Oertern 35, 480. 


Gautier, A., Ueber den Einfluss, 


welchen d. Anzahl u. d. Verwei- 
len der in d. Sonnenscheibe be- 
obachteten Flecke auf die Tem- 


peratur an d. Erde ausiiben kén- 
nen 68, 91. ) 


Gay, Erdbeben in Chili 45, 192. 


— Stérung der Magnetnadel zu 
Valdivia wihrend e. Nordlichts zu 


Paris 45, 480. 


Gay-Lussac, L. J., Theorie der 
Gihrung 12, 456. — Versuche 
iib. Chlorkalk 12, 537. — Ueber 
schwarzes kohlensaur. Kupferoxyd 
13, 164. — Neuer Pyrophor 13, 
299. — Bestimmung d. Jodatoms 
14, 559. — Ueb. Liquor fumans 
Boylii 15, 538. — Ueb. d. pyro- 
phosphorsaure Natron 16, 512. 
— Wirk. des Kalis auf organ, 
Substanzen 17, 171. 176. 528. 
— Ueb. d. Kermes minerale 17, 
320; H. Rose dazu 324. — Ueb. 
d. Verdunstungskalte 17, 463. — 
Kupellation auf nassem Wege 20, 
141. — Sauerstoffabsorption des 
Silbers 20, 618. — Berlinerblau 
21, 490. — Zersetz. d. Oxalsaure 
21, 586. — Scheidung d. Anti- 
mons y. Zinn 21, 589. — Filtrir- 
apparat 23, 312. — Siedepunkt 
zweier nicht mischbaren Flissig- 
keiten 25, 498. — Fallung von 
ungleich lésl. Verbindungen 25, 
619. — Ueber Goldpurpur 25, 
629. — Luftthermometer, Glas- 
blaselampe, Spannungsmesser 27, 

- 681. — Ein Mittel hohe Tempe- 
raturen zu schitzen 39, 518. — 
Ueb. d Léslichkeit d. Chlors in 
Wasser 58, 520. 

Gay-Lussac, Aubert u. Pélis- 
sier, Anwend. des Knallpulvers 
als Ziindkraut bei Feuergewehren 
17, 357. 

Gay-Lussac u. Liebig, Unter- 
suchung iiber die Knallsdure 1, 
87. 

Gay-Lussae und Welter, Be- 
obacht. tb. das Ausstrémen der 
Gase 10, 266. 

Gay-Lussac, Jules, Zerleg. des 
Salicins 19, 304; 23, 448. — Zer- 
legung des Paraffins 24, 180. — 
s. Pelouze. 

Geissler, H., Seime Quecksilber- 
luftpumpe 117, 610. — Neue Er- 
fahrungen im Gebiet der elektr. 
Lichterscheinungen 135, 332, 

Gélis, A., s. Fordos, Pelouze. 

George, Darstell. des Chlortitans 
8, 171. 

Gerhardt, J., Nordlicht gesehen 

am 12. November 1838 zu Eutin 

46, 662. 


57 


Gerlach, H., Zur mechan. Theorie 
d. elektr. Stroms 131, 480. 

Gerland, E., Verhalten zweier 
Salze in Lésungen 124, 179. — 
Ueber die elektromotor. Krifte 
zwischen Wasser u. einigen Me- 
tallen 133, 513. — Ueb. d. Tor- 
sionselektrometer von Kohlrausch 
134, 626. — Priifung d. Werthe 
fir d. elektromotor. Krafte zwi- 
schen Wasser u. einigen Metallen 
mit Hilfe d. galvan. Kompensa- 
tion 137, 552. — Einwirk. des 
Lichts auf das Chlorophyll 143, 
585. — Rolle d. Chlorophylls bei 
d. Assimilationsthatigkeit d. Pflan- 
zen und das Spektrum der Blatter 
148, 99. 

Gerland, E. u. N. W. P. Rau- 
wenhoff, Zur Kenntniss des 
Chlorophylls u. einiger seiner De- 
rivate 143, 231. 

Gerling, C. L., Beobachtung des 
Nordlichts v. 7. Jan. 1831, 22, 
454. — Ueber die Beobacht. vy. 
Netzhautbildern 46, 243. — Dar- 
stellung aller Polarisationsbewe- 
gungen u. einer zweiten verwandt. 
Wellenbeweg. durch Zusammen- 
setzung zweier Schraubenbeweg. 
nebst Nachricht yon e. Apparat 
dazu 105, 175. 

Gernetz, D., Krystallisation he- 
miedr. Substanzen 134, 623. 

Gerolt, v., Neu entdeckte Diaman- 
tenlager in Mexiko 62, 283. 

Gersdorf, Bereitung d. Packfong 
8, 103. 

Gerstner, F. J. v., Versuche tb. 
die Festigkeit der Kérper 26, 
269. 

Gervais, Spektrum d. phosphores- 
cirenden Lumbricus u. d. Lam- 
pyris 124, 192. 

Gesellschaft, deutscher Na- 
turforscher, Anzeige dieselbe 
betreff. 3, 349. 

Harlemmer Ges, Preisfragen 
ders. fiir d. J. 1824: 1, 448 — 
fiir d. J. 1825: 4, 231 — far d. 
J. 1826: 7, 247 — far d. J. 1827: 
11,511 — far d. J. 1828: 13, 
179° —* far ds J.°1829:317,° 184. 
380 — fiir d. J. 1830: 18, 629; 
19, 156 — far d. J. 1831: 22, 


58: 


153. 312. — far d. J. 1832: 25) | 


190. 509: 638. 
Jablonowskische Gesell- 


schaft, Preisfragen derselb. 18, | 
649; 21, 174; 24 393; 27, 699; | 
108,. 190. — s, Akademie, Hof- | 


kammer. 


Gibbs, W.,. Chemisch-mineralog. 


Untersuchungen: 71, 559. 


Gilbert, Ueb. die Theorie’ d. Ca- | 


pillarphanomene 102, 605. 


Giles, B. W. wu. Ch. W. Vincent, | 


Neue: Darstell.. v. metall. Chrom, 
Mangan u. Kobalt 117, 528. 


Girard, A., Ueb.. Basalte und ihr | 


Verhaltniss zu den. Doleriten 54, 
557. 

Girard, P. §., Gesetze der Aus- 
strémang vy. Luft u. Steinkohlen= 
gas aus d. Leitungsréhren 2, 59. 
+ Anzieh. zwischen’ starren! Kér- 
pern innerhalb e. Flissigkeit-5, 41. 

Girardin, Lebende Aale in: einem 
artes:: Brunrien' 36, 561. 


Giroux, Feuersbrunst durch. ein | 


Meteor 68, 447. 


Gladbach, Ph., Ueb. das: gesetz- | 


missige Verhalten der Gase u. 
Dampfe 145,, 318. 

Gladstone, J. H., Photographie 
d. Unsichtbaren: 109, 159. 


Gladstone, J.H. u. T. P. Dale, | 


Einige opt. Higenschaften d. Phos: 
phors: 108, 632. 

Glan, P., Ueber di Absorption di 
Lichts 141, 58: 

Glenck, Auffind. v. Steinsalz in dy 
Schweiz 43, 416. 

Glocker, E. F., Ueb. eine einem 
sogen: Gasvulkan ahnl. Erschein. 
in Mahren 54, 157. — Ueb: den 
Waisserkies! ue dessen’ Vorkommen 
in Mahren uw. Schlesien 55, 489. 
— Detonation des Reichenauer 
Berges! in. Mahren® 64, 560. — 
Neués Vorkommen. d. Calaits. in 
Schlesien 64, 633. — Vorkommen 
d, Kobalthliithe. 65, 315: — Ueb. 
Séare im Bernstein’ u. wb. zah- 
fliiss. Bernstein. 66; 110. — Auf- 
find.: e!, Meteoreisen - Masse in d. 
Mark Brandenburg 73, 329. — 
Ueb. d krystallin. Struktur- des 
Hisens 73, 332: — Urspriingliche 
Lagerstiatte d. chrysolithart. Ob- 


¢ 


sidians, 75, 458) += Der! blaue 
Stolled bei Zuckmantel 88, 597. 
— Ueb. e. neven Hisensinter v. 
Obergrund bei Zuckmantel 89, 
482. — Quarzginge als Wasser- 
bildung 95, 610. — Erfahrungen 
ab. Umwandlungen v. Hisenerzen 
96, 262. 

melin, ©. G.; Ueb. Lithionglim- 
mer 2,107. — Besondere Bild. 
wasserfreier' Schwefelsiure 2, 419. 
— Zerleg. des Lithionglimmers, 
Helvins' und Diploits 3, 48; — 
Zerlegung d, Lithionglimmers vy. 
Zinnwalde 6,215. — Zusammien- 
setzung d. Turmaline 9, 172: — 
Analyse d. Wassers vom Todten 
Meer 9, 177. — Zerlegung des 
Klingsteins 14,357. — Kinstl. 
Ultramarin 14, 363: — Zerleg. 
d. Tachylyts v. Vogelsgebirge 49 
233: — Chem. Untersuchung d. 
heisseri’ Quellen v. Ammaus: am 
Galilder Meér 49, 413. — Zer- 
legung d. Poonahlits u. d. Thulits 
49) 538. — Natrongehalt d: Pe- 
talits 49, 633. — Neue Methode 
die Beryllerde vy: d. Thonerde zu 
scheiden 50, 175. — Chemische 
Untersuch. d. Fayalits 51, 160. 
— Ueb. d. Feldspath d. Zirkon- 
syenits im  siidlichen. Norwegen 


81;. 811. 


Gmelin, L., Ueb. Phénicin 3, 341. 


— Zur Nomenklatur der Gasarten 
3, 474. — Untersuch, der Kro- 
konsiuire 4, 31. — Krystalle d. 
einfach arseniksauren Natrons 4, 
157. — Ueber Wiesbadens Heil- 
quellen 7, 451.— Bild. vi Klee- 
saure be: d. Darstell. d. Kaliums 
7, 525. — Uebi Silbergewinnuny 
9; 615: — Kinstl. Bild. v: Aniei- 
sensaure 16, 55. — Zersetz. des 
Weingeists durch Schwéfelsaure 
wi Braunstein 28, 508. — Analyse 
d. Badsintersiv. Ems 37; 199. — 
Avfsuch. d. Quecksilbers: in dem 
bei d. Merkurialsalivation: entleer- 
ten Spéichel 41, 438. — Unter 
suchung) eines nach e. Anfall. vo 
Magenkrampf gelassenen Harns 
42; 458. — Beschreibung einiger 
chemisch; Apparate. 42, 557. — 
Ueber den Holzgeist 43; 624.) — 


— BO 


Versuch: einer elektro-chemischen | 
Theorie 44, 1. 

Gmelin, Lu. F. Tiedemann, 
Schwefelblausaur. Kali im menschl. 
Speichel 9, 321. — Neue Bestand- 
theile d. Ochsengalle 9, 326. 

Gmelin, L. und F. Tiedemann 
mit E. Mitscherlich, Versuche 
ab: d. Blut 31, 289. 

Goddart, J. F., Ueb. d. Depola- 


risation d. Lichts durch lebende | 


Thiere E I, 190. 

Gébel (Koburg), Angebl. mit Fern- 
roéhren gesehene Sternschnuppen 
14, 69. 

Gobel, A., Meteorsteinfall auf Oesel 
99, 642. 

Gobel, F., Zerleg. der mit d. Dia- 
mant vorkommend. Gebirgsarten 
20; 536. — Ueber sein ameisen- 
saures Quecksilberoxyd 24, 266; 
26, 564: — Resultate. der chem. 
Zerleg. d. Wassers d. wichtigsten 
Salzseen u. Salzbaiche in d. Kir- 


gisensteppe u. d. Krym EI, 181. 
— Zerlegung des Wassers vom > 
Gordon, Zersetz. d. Oelgases durch 


Schwarzen, Asowschen u. Kasp. 
Meer E) I, 187. 
Géppert, H. R., Wirk. d. Blau- 


saure u. d. Kampfers auf Pflanzen | 


inquinans 67, 1291 + Besehiei- 
bung e. Eudiometers zur Bestim- 
mung der von d. Pflanzen aus- 
geathmeten Luft 67, 293: — Ueb. 
d. Phyllotaxis nebst Beschreib. e. 
Divergenz- Goniometers' 75, 517. 


Goldschmidt, B., Beobacht. ib. 


das Nordlicht v. 18. Febr. 1837 
zu Géttingen 40, 464. — Erwi- 
derung auf d. Bemerk. v. Kreil 
im 58. Band p. 475 (magnet. 
Beobacht. betreff.) 59, 451. 


Goppelsréder, F., Zam Studium 


d. Salpeterbildungen 115; 125. — 
Neues Verfahren Farbstoffe in 
ihren Gemischen zu erkennen 115, 
487. — Ueb. eine die Jodstirke- 
Reaktion maskirende Higenschaft 
gewisser unorgan. Substanzen 119, 
57. — Neues Reagens auf alka- 
lisch reagirende Flissigkeiten u. 
auf salpetrigsaure Salze 119, 64. 
— Fluorescirende Substanz aus d. 
Kubaholz 131, 464; Fortsetzung 
u. uber Fluorescenzanalyse 1384, 
152. 


plétzl. Ausdehnung 9, 442. 


Gore, G., Ueb. e. eigenthiimliches 


14, 243. — Wirk. d. narkotisch. | 
Gifte 14, 252. — Unschidlichk. | 


gewisser Stoffe fiir Pflanzen, die | 
fir Thiere Gift sind 15, 487. — | 
Ueb. Getreide- u. Schwefelregen 
21, 550. — Urweltliche Bliithen 
37, 455. — Ueb. d. Zustand, in 
welchem sich dy fossilen Pflanzen 
befinden u. ib. d. Verstemerungs- 
process insbesondere 38, 561; 39, 
222, — Bildung d. Versteinerun- 
gen 54, 570, — Kohlenbildung 
auf nass. Wege 72, 174. — Be- 
richt iib. d. Auffind. v. Meteor- 
eisen zu Seelisgen im Kreise 
Schwiebus 73, 330. — Blitzschlag 
zu Sprottau 15, Aug. 1850, 81; 
467. — Ueb. d. Bildung d. Stein- 
kohle 86, 482. — Ueb. e. zellen- 
artige Bildung in einem Diaman- 
* ten 92, 628: 
Goldingham, J., Versuche tiber 


Schallgeschwindigkeit 5, 486. 
Goldmann, J., Ueb. d. Pflanzen- 
ernabrang: 67, 125, — Ueb: Peziza 


Phanomen bei d. elektrochem. Ab- 
lagerung des Antimons 95, 173. 
— Die Molekular- Kigenschaften 
d. Antimons 103, 486. — Rota- 
tion v. metall. Réhren u. Kugeln 
durch Elektricitaét 107, 455. 


Gorup v. Besanez, Kieselséure- 


gehalt der Vogelfedern 70, 336. 


Gottschalk, F., Moéglichkeit bis 


zw gewissen Grehzen Ueberein- 
stimmung respekt. Proportionali- 
tit unter d. Spektralapparaten zu 
erzielen 121, 64. 


Gough, Beobacht. iber’ Zugvogel 


27, 174. 


Gouillaud, H. J., Warmeleitung 


d. Metalle 88, 163. 


Gould, B. A., Geschwindigkeit d. 


galvan. Stroms in Telegraphen- 
drakten E Ill, 374. 


Gounelle, s. Fizeau. 
| Govi, G., Ueb. d. Polarisation d. 


Lichts durch Diffusion 111, 349- 


Grager, N., Untersuch. d. Asarum. 


éls 29, 145. —. Berichtig: zu A. 
Lowe’s Aufsata (betreff: die: Anal, 


— 60 
von Basalt u. Lava) 42, 692. — 
Trenn. d. Eisenoxyds v. d. Thon- 
erde 48, 126. — Tagl. Gang d. 
Temperatur zu Mihlhausen in 
Thiringen 46; 664. — Fallung 
d. schwefelsaur. Baryts 49, 541. 
— Beitrige zur Meteorologie 53, 
637. — Beobacht. wtb. d. Inten- 
sitit d. Winde 62, 391. 

Graham, Miss, Bericht ttber das 
Erdbeben vy. 22. Nov. 1822 u. die 
dabei erfolgte Hebung d. Kiiste 
in Chili 3, 344; 37, 445. 

Graham, Th., Ueber sogenannte 
Alkohodate 15, 150. — Eindringen 
der Gase in einander und durch 
thierische Blase 17, 341. 347. — 
Langsame Oxydation d. Phosphors 
17, 875. — Wirk. d. Thierkohle 
auf verschied. Stoffe 19, 139. — 
Gesetz der Diffusion der Gase 
28, 331. — Ueber d. arsensaur. 
u. phosphorsaur. Salze sowie tb. 
d Abanderungen der Phosphor- 
siure 32, 33. — Verbesser. d. 
Sicherheitslampe 37, 467. — Ueb. 
das Wasser als Bestandtheil der 
Salze, zunachst d. schwefelsauren 
38, 128. — Ueber das Krystall- 
wasser d. Natron-Alauns 39, 582. 
— Dimorphie und Amorphie 48, 
344, — Die Flissigkeitsdiffusion 
angewandt auf Analyse 114, 187. 
— Ueb. d. molekulare Beweglich- 
keit d. Gase 120, 415. — Eigen- 
schaften d. Kieselsiure u. anderer 
analoger Kolloidsubstanzen 123, 
529. — Absorption und dialyt. 
Trenn. der Gase durch Kolloid- 
scheidewinde 129, 549. — Hin- 
schluss v. Wasserstoffgas in Me- 
teoreisen 131, 151. — Hinsaugung 
von Wasserstoff durch d. Metalle 
134, 321. — Verhalten d. Wasser- 
stoffs zum Palladium 136, 317. 
— Neue Beobachtungen itiber d. 
Hydrogenium 188, 49. 

Grailich, J., Brechung u. Reflexion 
d. Lichts an Zwillingsflachen opt. 
einaxiger Krystalle 98, 203. 

Gram, Nachricht von e. Lichtbild 
auf Eis 68, 304. | 

Grandeau, L., Gegenwart d. Ru- 
bidiums in e, gewissen Zahl von | 


Vegetabilien 116, 508, 


Granville, Ueber Labarraque’s 
Flissigkeit 12, 530. 

Grassmann, H., Neue Theorie d. 
Elektrodynamik 64, 1. — Theorie 
d. Farbenmischung 89, 69. 

Grassmann, J., Instrument zur 
Bestimm. d. mittl. Lufttemperatur 
4, 419. — Kombinatorische Ent- 
wickelung. der Krystallgestalten 
30, 1. 

s’'Gravesande, Theorie seines He- 
liostaten 17, 87. 384. 

Gray, Ueb. d. Getdse zu Nakuhs 
15, 312. 

Gray, W.u. J. Phillips, Menge 
des zu York imnerhalb e. Jahres 
in verschied. Hohen iib. d. Boden 
aufgefang. Regenwassers 33, 215; 
38, 235; 48, 422. 

Grebel, Merkwirdig. Blitzschlag 
81, 577. 

Gregory, O., Versuche tber die 
Geschwindigk. d. Schalles in der 
Luft 5, 491. — Prakt. Bestimm. 
der permanenten Rotationsaxen 
14, 57. 

Gregory, W., Darstell. deg Mor- 
phins 27, 651 Oxalsaures 
Chromoxydkali 28, 384. 

Greiss, C. B., Ueb. d. Magnetis- 
mus der Eisenerze 98, 478. — 
Fluorescenz d. Magnesium-Platin- 
cyaniirs 106, 645. — Fluorescenz 
d. Ausztige aus d. verschiedenen 
Theilen der Pflanzen 114, 327; 
123, 171. — Erreg. d. Magnetis- 

: mus durch Drehung 1238, 176. — 

Gleichzeitige gesonderte Wahr- 
nehmung d. Grundtons u. eines 
Obertons 138, 638. — Warme- 
leitung in organischen Kérpern 
139, 174. 

Gressler, E., Seine Kohlericylinder 
80, 580. 

Griesebach, Ueber d. Pflanzen- 
ernahrung 64, 630. 

Griffiths, M., Siedepunkt v. Salz- 
lésungen 2, 227. — Erfahrungen 
tib. d. Sehen 33, 477. 


| Grignon beobachtete zuerst und 


schon 1757 Titanwiirfel 3, 176. 
Grimaldi, Versuche aber Licht- 
beugung 3, 90. 
Groshans, J. A., Ueber die ent- 
sprechenden Temperaturen, die 


— 61 


Sied- u. Gefrierpunkte d. Kérper 
78, 112; 79, 290. — Ueber d. 
Volume u. Dichtigkeiten flissiger 
und gasiger Kérper 80, 296. — 
Ueber einige physische Eigen- 
schaften d. Kérper 88, 291; E IT, 
146. 596. — Sind die sogen. ele- 
mentar. Kérper wirklich einfache? 
E IV, 468. — Verhiltnisse ‘zwi- 
schen d. Temperaturen u. Span- 
nungen d. Dampfe 104, 651. 

Groth, P., Zur Kenntniss d. tiber- 
cklorsauren u. ibermangansauren 
Salze 133, 193. — Krystallogra- 
(pnes - optische Untersuchungen. 

35, 647. — Isodimorphie d. ar- 
senigen u. antimonigen Saure 137, 
414, — Ueb. Krystallform u. Cir- 
kularpolarisation u. den Zusam- 
menhang beider.beim Quarz und 
iiberjodsaur. Natron 137, 433. — 
Ueb. d. krystallisirten Kainit v. 
Stassfurth 137, 442. — Bezieh. 
zwischen Krystallform u. chem. 
Konstitution bei eimigen organ. 
Verbindungen 141, 31. — Appa- 
rate u. Beobachtungsmethoden fir 
krystallographisch- opt. Untersu- 
chungen 144, 34. 

Groth, P. a. A. Arzruni, Kry- 
stallform u. opt. Higenschaften d. 
Wolframs u. dessen Bezieh. zum 
Columbit 149, 235. 

“Grothe, H., Chrysophan, krystal- 
lisirt aus d. alkoholischen Lésung 
113, 190. 

Grouvelle, Basisch chromsaures 
Bleioxyd 3, 222. 

Grove, W. R, Zersetz. u. Riick- 

bild. v. Wasser durch e. einfache 

Platinkette 47, 132. — Volt. Séule 

vy. grosser elektrochem. Kraft 48, 

300. — Unfahigkeit d. Wassers 

ohne seine Zersetzung volt. Stréme 

zu leiten 48, 305. — Unwirksam- 
keit verdiinnter Saéuren auf amal- 
gamirtes Zink 48, 310. — Un- 
thatigkeit des Kupfers als posit. 

Pol einer Saule in Salpeterschwe- 

felsiure 49, 600. — Ueb. einige 

Elektro-Nitrogurete 53, 363; 54, 

101. — Ueb. e. volt. Gasbatterie 

58, 202. — Volt. Zersetzung d. 

Wasserdampfs 63, 414. — Ver- 

halten d. Kupfers als posit. Pol | 


—_— 


einer volt. Batterie 63, 424. — 
Verhalten geschmolz. Drahte im 
Strom e. yolt. Batterie 63, 430. 
— Zersetz. des Wassers durch 
blosse Hitze 70, 447. — Ueber 
d. Erscheinungen d. volt. Gliihens 
u. die Zersetzung desWassers durch 
Hitze 71, 194. 221. — Einfluss d. 
umgebenden Mittels auf d. Glihen 
durch Voltaismus 78, 366. — Ueb. 
direkte Warme-Erzeugung durch 
Magnetisir. 78, 567. — Ueb. d. 
volt. Gasbatterie. Ursache ihrer 
Wirk. u. ihre Anwend. auf Eu- 
diometrie E II, 369. -— Volt. 
Wirk. y. Phosphor, Schwefel u. 
Kohlenwasserstoffen EK II, 407. — 
Elektrochem, Polaritiét der Gase 
93, 417. 582. — Einige neue Me- 
thoden zur Hervorbringung und 
Fixirung elektrischer Figuren 100, 
345. 


Griel, C. A., Vortheilhafte Kon- 


struktion der Grove’schen Kette 
51, 381. — Mikroskop. Beobacht. 
61, 220. — Elektromagnetisches 
Glockengelaut 68, 293. — Ver- 
einfach. d. Heliostats 72, 432. — 
Aerostaten y. Collodium 175, 333. 
— Apparat fiir die subjektiven 
Farbenerscheinungen 75, 524. — 
Ueb. oe. elektromagnet. Maschine 
mit oscillir. Anker 89, 153. — 
Interferenz zweier Stimmgabeln 
104, 494. — Vortheilhafte Dar- 
stellung d. Kienmayerschen Amal- 
gams i17, 527. — Opt. Wirkung 
der Insektenaugen 119, 640. — 
Kinstl. Erzeugung vy. Asterismus 
120, 511. — Die Glasakkord- 
Harmonika 126, 633. -— Ver- 
fahren zur Herstellung astat. Na- 
delpaare 126, 640. — Elektr. 
Tourbillon 144, 644. — Erzeug. 
yon harmonischen Klirrtonen auf 


d. Geige 147, 627. 


Grunert, J. A., Ueb. die Beweg. 


fallender Kérper 10, 457, 


Guérard, Doppelbrech. d. gehiir- 


teten Glases 38, 233. 


Guérin- Varry, Kinstl, Aepfel- 


siure 29, 44. — Bestandtheile 
d. Gummiarten 29, 50. 


Guery, Meteoreisenfall bei Epinal 


87, 320. 


— 62 


Giterbock, L., Ueb.;den Salzge- 
halt der Entleerungen iCholera- 
kranker -79, 323. 

Gueymard, Auffind. von Platin 
in d. Alpen 79, 480. 

Guibourt, Wasserzersetz. durch 
Eisen 14, 145. — Trennung yon 
Silber und Kupfer 24, 192. — 
Hypothese tiber die Ursache der 
vulkan. Erscheinungen $1, 158. 

Guillemin, C.M., Strom in einer 
isolirten u. -ungeschlossenen volt. 
Saule 79, 833. — Ueb. d. Pha- 
nomen d. Fluorescenz 102, 637. 
— Einfluss d. Gestaltung der Lei- 
ter auf d. Entladung der elektr. 
Batterie 128, 173. 

Guimet, J. B., Erfinder d. kinstl. 
Ultramarins 14, 370. 

Guinand, P. L., Zur Flintglas- 
fabrikation 15, 247. 

Gumprecht, T. E., Nephelin in 
Sachsen 42, 174. 

Gusserow, Ueber seine Formeln 
fir organ. Verbindungen 28, 621. 

Guthrie, F., Ueb. Tropfen und 
Blasen 131, 128. 

Guyot, Anziehung durch schwin- 
gende Korper 31, 640. 


H. 


Haagen, A., Bestimmung d. Bre- 
chungsexponenten u. specif. Ge- 
wichte einiger fliissigen Haloid- 
verbindungen 13], 117. 

Hachette, Besondere Erscheinung 
beim Ausstrémen der Luft aus 
Oeffnung. in diinnen Wanden 10, 
265. — Kiinstl. Blitzréhren 18, 
117. — Begchreib. des Gambey- 


Heliostaten 17, 71. — Bericht 
iber Pixii’s magnetoelektr. Ma- 
schine 27, 390. 394. — Neuer 


Multiplikator 27, 560. — Oscil- 
lirender Flissigkeitsstrahl 31, 124. 

Haecker, P. W., Versuche wber 
d. Tragvermégen hufeisenformig. 
Magnete u. ib, d. Schwingungs- 
dauer gradliniger Magnetstibe 57, 
321. — Fortgesetzte magnetische 
Versuche 62, 366; 72, 63; 14, 
394. 

Haedenkamp, H., Ueb. den bei 
Hamm in Westphalen gefundenen 


Strontianit 50, 189. — Wirkung 
einer elektr. Spirale auf ein in d. 
Axe d. Spirale Legendes magnet. 
Theilchen 78, 58. — Ueber die 
Verainderungen der Rotationsaxe 
der Erde durch Verinderungen 
auf der Hrdoberflache 90, 342. 


Hallstrom, ©. P., Angebliches 


Sinken d. Ostsee 2, 308. 


Hallstrém, G. G., Ausdehn. d. 


Wassers durch die Warme und 
grésste Dichte desselben 1, 129; 
9, 530 — Bestimm. d. mittleren 
Luftstrome 4, 373. — Tagl. Ba- 
rometervariationen 8, 131. 299. 
443; 11, 251. — Stiindliche Ba- 
rometerbeobacht. 8, 318. — Ueb. 
Kombinationstone 24, 438; Weber 
dariiber 28, 10. — Magnet. Nei- 


-gung in Helsingfors 31, 197. — 


Prifung d. Bestimmungen tb. d. 
Volumsveradnderungen d. Wassers 
in verschied. Warme u. ‘tb. die 
Warme fir d. grésste Dichtigk. 
d. Wassers 34,220. — Ueb. d. 
zeitweise Steigen u. Sinken der 
Ostsee u. d. Mittelmeers 56, 626. 
— Ueb. d. Zeiten des Aufthauens 
u. Zufrierens einiger nord, Ge- 
wasser 66, 586. 


Haerlin, J., Verhalt. eimig, Farb- 


stoffe im Sonnenspektrum 118, 70. 


Hagen, G., Ueb. Druck und Rei- 


bung d. Sandes 28, 17. 297. — 
Beweg. d. Wassers in engen cy- 
lindr. Rohren 46, 423. — Wasser- 
mmengen einiger Fliisse sowie auch 
d. Quellen d. Lippe u. Pader 49, 
522. — Ueber d. Elasticitat des 
Holzes 58, 125. — Vergleichung 
der Wasserstinde an der preuss. 
Ostseekiiste (64, 543. — Ueb. d. 
Oberfliche d. Flissigkeiten 67, 1. 
152; 71, 449. — Vergleich der 
Wasserstande d. Rheins 75, 465. 
— Ueb. d. Scheiben, welche sich 
beim Zusammenstossen yon zwei 
Wasserstrahlen bilden u. ib, die 
Auflésung einzelner Wasserstrahlen 
in Tropfen 78, 451. — Ueb. d. Auf- 
lésung fliiss, Cylinder in Tropfen 
80, 559. — Zur Theorie d. Meeres- 
wellen 107, 283. 


Hagen, O., Ueb. d, Absorption d. 


Lichts in Krystallen 106, 33. — 


— 68 


Ueb.-e ausserordentl.‘Lufttrocken- 
heit m Madeira 112, 689. 
Hagen, R., Chem. Zusammensetz. 
des Oligoklases 44, 829. — Zu- 
sammensetz. d. Petalits u. Spo- 
dumens 48, 361; C. G. Gmelin 
dazu 49, 633. — Ueb. das im d. 
Nadeln y. Pinus silvestr. enthal- 
itene ather. Oel 63, 574. — Ueb. 
die Schleimséure und ihre Salze 
71, 531. 

Hagenbach, E., Bestimmung der 
Zéhigkeit e. Flissigkeit durch d. 
Ausfluss aus Réhren 109, 885. 
— Schmelzung bleierner Geschosse 
durch Aufschlagen auf e. Hisen- 
platte 140, 486; 143, 153. — 
Opt. Eigenschaften d. Blattgriins 
141, 245. — Ueb. Fluorescenz 
146, 65. 232. 375. 508; J, 308. 
— Polarisation u. Farbe des yon 
d. Atmosphire reflektirten Lichts 
148, 77. 

Haidinger, W., Beschreib. mehre- 
rer Mineralien 5, 157.— Ueb. Fer- 
gusonit 5, 166. — Zwei neue 
Gypshaloidspecies 5, 181. — 
Edingtonit 5, 193. — Trona 5, 
367. — Anleitung Krystalle au 
geichnen 5, 507. — Neues koh- 
lensaur. Natron 6, 87. — Dimor- 
phie d. schwefelsaur. Zinks u. d. 
schwefelsaur. Talkerde 6, 191. — 
Krystallform der Manganerze 1, 
224; 14, 197. — Merkwiirdiger 
Boracit 8, 511. — Veranderung 
gewisser Mineralien unter Beibe- 
haltung d. Form 11, 173, 366. 
— Ueber Polyhalit 11, 466. — 
Davyn ll, 470. —_ Sternbergit 
11, 483. — Isopyr 12, 3832. — 
Botryogen 12, 491. — Herderit 
13, 502. — Ermit 14, 228. -- 
Johannit 20, 472. — Tellursilber 
you Schemnitz 21, 595. — Vor- 
kommen v. Kalkspath in Basalt- 
tuff 45, 179. — Ueb. e. Pseudo- 
morphose von Gyps 52, 622. — 
Neue Varietadt von Arragonit 53, 
139. — Neue Lokalitat von Gay- 
Lussit-Pseudomorphosen 53, 142. 
— Hartit eine neue Species aus d. 
Ordnung d. Erdharze 54, 261. — 
Berichtig. einer Angabe v. Breit- 
haupt d. Herderit betreff. 54, 539. 


‘ 
— Ixolyt, e. Mineral aus d. -Ge- 
schlecht d. Erdharze 56, 845, — 
Ueb. d. durchsicht. Andalusit aus 
Brasilien 61, 295. — Ueber d. 
‘Diaspor y. Schemnitz ‘61, 807. — 
Meteoreisen in Ungarn 61, 675. 
— Ueb. d. Pseudomorphosen u. 
ihre anogene u. katogene Bildung 
62, 161. 806. — Piauzit e. Erd- 
harz 62, 275. — Web.-d. direkte 
Erkennen des polarisirten ‘Lichts 
u. der Lage d. Polarisationsebne 
63, 29. — Farbe d. Axinits 63, 
147. — Neue Art v. regelmass. 
Zusammensetz. am Dolomit 63, 
153. — Ueb. ‘den Pleochroismus 
d. Krystalle 65, 1. — Nachricht 
ib. e. Quarzpseudomorphose 65, 
617. — Blitze ohne Donner d. 
22. Juni 1845 m Wien 66, 529. 
— Erdbeben in Salzburg 67, 141. 
— Ueb. komplementare Farben- 
eindricke bei Beobacht. d. Licht- 
polarisationsbischel 67, 4385, — 
Graphit pseudomorph nach Schwe- 
felkies 67, 487. — Ueb. d. Cor- 
dierit 67, 441. — Beobacht. der 
Lichtpolarisationsbischel in grad- 
linig polarisirt. Licht 68, 73. — 
Farbenvertheilung im Cyanplatin- 
magnesium 68, 302. — Beobacht. 
d. Lichtpolarisationsbischel, wel- 
che d. Licht in zwei senkr. auf 
einander stehenden Richtungen 
polarisiren 68, 305. — Periklin 
als Varietat d. Albits 68, 471. — 
Der rothe Glaskopf e. Pseudo- 
morphose nach braunem nebst 
Bemerk. itb. das Vorkommen d. 
wichtigsten eisenhalt. ‘Mineral- 
species 68, 478. — Hauerit e. 
neue Mineralspecies 70, 148. — 
Ueb. d. Pleochroismus des Ame- 
thystes 70,531. — Ueb. d. Schil- 
lern d. Krystallflachen 70, 574; 
71, 821. — Die Pseudomorphosen 
nach Steinsalz 71, 247. — Der 
Aspasiolith als Pseudomorphose 
nach Cordierit nebst Bemerk. ub. 
Metamorphismus 71, 266. — Ueb. 
das Meteoreisen von Braunau 72, 
580. — Zusammenhang d. orien- 
tirten Flachenschillers mit der 
Lichtabsorption farbiger Krystalle 
76, 99. — Pleochroismus des 


— 64 
oxalsaur. Chromoxydkalis 76, 107. 
— Ueb. den metalléhnl. Schiller 
d. Hypersthens 76, 294. — For- 
men und opt. Higenschaften des 
Magnesium - Platin- Cyaniirs 17, 
89. — Ueb. d. Antigorit 77, 94. 
— Ueb. d. schwarzen u. gelben 
Parallellinien am Ghmmer 77, 
219. — Ueb. den Pleochroismus 
des Chrysoberylls 77, 228. — 
Neue Varietat v. Datolith 78, 75. 
— Ueb. eine nach Gypskrystal- 
len gebildete Pseudomorphose y. 
Brauneisenstein 78, 82. — Neues 
Vorkommen von Kupferkies aus 
d. Salzberge y. Hall in Tyrol 78, 
88. — Ueb. die Oberflichen- u. 
Korperfarben d. Andersonits, e. 
Verbind. vy. Jod und Codein 80, 
553. — Beobachtung ib. metall. 
Schiller, der auf kiinstlichen durch 
Aufstreichen weicher Krystalle auf 
e. feste Unterlage erhaltenen Fla- 
chen sichtbar wird 81, 572. — 
Das Interferenzschachbrettmuster 
und die Farbe der Polarisations- 
biischel 85, 350. — Richtung d. 
Schwingungen d. Lichtathers im 
gel polarisirten Licht 86, 131; 
6, 287. — Die Léwe’schen Ringe 
e. Beugungserscheinung 88, 451. 
— Ueber die von Herapath und 
Stokes in opt. Beziehung unter- 
suchte Jod-Chinin-Verbindung 89, 
250. — Die Farben d. Mausits 
90, 474. — Paldo-Krystalle durch 
Pseudomorphose verandert 90, 
' 479. — Ueber den Eliasit EIV, 
348. — Zur Erklar. der Farben 
der Polarisationsbiischel durch 
Beugung 91, 591. — Tabelle d. 
Eisbedeckung d. Donau in d. J. 
1836—1853 bei Galacz 92, 496. 
— Dauer d. Eindrucks d. Pola- 
risationsbiischel auf die Netzhaut 
93, 318. — Die grine Farbe d. 
oxalsaur, Eisenoxyd-Alkalien und 
die weisse der Eisenoxyd-Alaune 
94, 246. — Annihernde Bestimm. 
der Brechungs-Exponenten am 
Glimmer 95, 493; desgl. am Pen- 
nin 620. — Ueb. gewundene Berg- 
krystalle 95, 623. — Aus einem 
Schreiben y. Stokes tb. d. optische 
Schachbrettmuster 96, 305. — 


— 


Neuere Ansichten tib. die Natur 
der Polarisationsbiischel 96, 314. 
— Die Interferenzlinien am Glim- 
mer; Berthrungs- u. Plattenringe 
96, 453. — Die konische Re- 
fraktion am Diopsid nebst Be- 
merk, ib. einige Erschein. d. kon. 

Refrakt. am Arragonit 96, 469. 

— Ein optisch-mineralog. Auf- 

schraube-Goniometer 97, 590. — 

Sendschreiben in Betreff d. Freih. 

y. Reichenbach gegen Hérnes 108, 

174 — Ueber ein bisher unbe- 

kanntes Meteoreisen 119, 642. — 

Neuer Meteorsteinfall in Indien 

120, 659. — Ausserordentl. Me- 

teorsteinfall in Ungarn 129, 658. 

Meteorsteinfall in Kroatien 
134, 628. 

Hajech, C., Ueb. d. Brechung d. 
Schalles 103, 163. 

Haldat, Untersuch. tib. Rotations- 
magnetismus 14 598. 

Hales, Beobachtung ib. Grundeis 
28, 205. 

Hall, A., Klimat. Unterschied der 
Ost- u. Westkiiste vy. Nordamerika 
41, 661. 

Hall, J., Ueb. d. senkrechte Rich- 
tung u. die Biegungen gewisser 
Gebirgsschichten nebst ihrer Be- 
ziehung zum Granit 37, 273. 

Hall, M., Wasserzersetzung durch 
Hisen 14, 145. 

Hallier, E., Merkwiird. Erschei- 
nung bei e. Sturm auf Helgoland 
112, 343. — Ueber eine schdne 
Interferenzerscheinung auf d. Dine 
zu Helgoland 114, 657. — Merk- 
wurd. Verdnderung d. Holzes in 
den Schiffsmasten 118, 317. 

Hallmann, Ueb. die Temperatur- 
verhiltnisse d. Quellen 92, 658; 
104, 640. 

Halphen, Eigenthiml. Diamant v. 
verainderl. Farbe 128, 176. 

Halske, J. G., Sein Stromunter- 
brecher 97, 641. — Stereoskop 
mit bewegl. Figuren 100, 657. -- 
s. Siemens. 

Hamann, E. F., Eine neue Mag- 
netisirungsmethode 85, 464. — 
Rotations-Apparat zum Erweise 
- Axendrehung der Erde 87, 
614. 


Hamilton, W.J., Héhe d. Argaus 


65 


49, 416. — Versteinernde Quel-' 


len in Kleinasien EI, 375. 378. 

Hamilton, W. R., Erweiterung d. 
Fresnel’schen Theorie d. Doppel- 
brechung 28, 92. 104. — Mathe- 
mat. opt. Untersuchungen 28, 633. 
— Ueb. prismat. Aberration, ver- 
anlasst durch e. Versuch y. Pot- 
ter 29, 316. 323. 328. 

Hamiltonu. Parker, Mosaisches 
Gold 8, 78. 

Hammer, v., Ueber den Vogel 
Ormuzd 2, 157; 6, 182. — Ael- 
tere Nachrichten tb. Sternschnup- 
pen 40, 318. 

Handl, A., Magnet. Deklination vy. 
Lemberg 119, 176. 

Hankel, H., Mathemat. Bestimm. 
d. Horopters 122, 575. 

Hankel, W.G., Ueb. d. Thermo- 

elektricitat d. Krystalle 49, 493 

(Zucker 495, Weinsaure 500, wein- 

saures Kali- Natron 502, Kiesel- 

zinkerz u. Axinit 503, Prehnit u. 

Mesotyp 504); 50, 237 (Turmalin 

237, Topas 242, Titanit 244, Bo- 

racit 471, Quarz 605); Nachtrag 

56, 37. — Thermoelektric. und 

Krystallgestalt des neutral. wein- 

saur. Kalis 53, 620. — Krystall- 

form des wasserhalt. Kochsalzes 

53, 623. — Ueb. die Hlektricitat 

bei der Verfertig. des sogen. Ma- 

schinenpapiers 55, 477. — Ueb. 

d. Zusammenhang der Form mit 

d. Bestandtheilen einer Verbind. 

55, 479. — Die Lithofellinsaure 

(Bezoarsiure) als Hauptbestand- 

theil d. oriental. Bezoare 55, 481. 

— Einfluss d. Form u. d. Tempe- 

ratur auf die Elektric. d. Bora- 

cits 56, 58. — Thermoelektric. 
einiger Krystalle in Bezieh. auf 

d. Anzahl u. Lage d. Pole u. den 

Wechsel der daselbst auftretenden 

Elektricitaiten 61, 281. — Ueber 

d. Thermoelektric. d. Metalle u. 

metall. Mineralien 62, 197. — 

Starke der thermoelektr. Stréme 

zwischen Metallen 62, 479. — 

Ueber d. Magnetisirung v. Stahl- 

nadeln durch den elektr. Funken 

u. den Nebenstrom desselben 65, 

537; 69, 321. — Verdnder. des 


Leitungswiderstandes d. Flissig- 
keiten durch Erhoh. d. Tempera- 
tur nebst Angabe d. Konstruktion 
eines Differentialgalyanometers 69, 
255. — Nachweis, dass in den 
elektr. Polen des Boracits u. Ti- 
tanits sowohl wihrend ununter- 
brochen steigender als sinkender 
Temperatur e. Wechsel der Elek- 
tricitét stattfindet 74, 231. — 
Fragment e. Theorie des sogen. 
Diamagnetismus 75, 110. — Be- 
nutzung d. Ausdehnung d. Drahte 
durch elektr. Stréme zur Mes- 
sung der letzteren 75, 206. — 
Ueb. d. Elektric. der Flamme u. 
die hierdurch erzeugten elektr. 
Stréme 81, 213. — Ueb. d. Kon- 
struktion e, Elektrometers 84, 28. 
— Ueb. das vermeintl. Leitungs- 
vermoégen d. Marekanite fir Elek- 
tricitat 87, 67. — Messung der 
atmosphiarischen Elektricitat 88, 
576. — Ueb. d. farbige Reflexion 
d. Lichts v. mattgeschliff. Flachen 
bei u. nach dem Eintritt e. spie- 
gelnden Zuriickwerfung 100, 302. 
— Mess. d. atmosphir. Elektrici- 
tit nach absolut. Maass 103, 209. 
— Ueber die HElektricititserreg. 
zwischen Metallen und erhitzten 
Salzen 103, 612. — Verhalten d. 
Weingeistflamme in elektr. Be- 
ziehung 108, 146. — Maassbe- 
stimmungen d. elektromotorischen 
Krafte 115, 57; 126, 286. — 
Ueb. d. phosphorische Leuchten 
d. Fleisches 115, 62. — Ueb. die 
vy. G. Meissner an d. Oberfliche 
des mensch]. Kérpers beobacht. 
elektr. Erscheinungen 126, 299. 
— Neue Theorie der elektr. Er- 
scheinungen 126, 440; 131, 607. 
— Ueber die Durchbohrung des 
Stanniols durch den Entladungs- 
schlag der elektr. Batterie 129, 
135. — Thermoelektr. Eigenschaf- 
ten d. Bergkrystalls 131, 621. — 
Apparat zur Mess. sehr kleiner 
Zeitraume 132, 134. — Thermo- 
elektr. Eigenschaften d. Topases, 
d. Schwerspathes u. d, Arragonits 
J, 649. 


Hansemann, G., Ueb. d. innere 


Beschaffenheit d. Gase 144, 82. 
5 


— Druck und elast. Stoss 146, 
620. — Kinfluss der Anzichung 
auf d. Temperatur d. Weltkorper 
E VI, 417. 

Hansen, J. C., Ueb. d. sogenannte 
Torricelli’sche Theorem 133, 259. 

Hansen, P, A., Theorie d. Pendel- 
beweg. mit Ricksicht auf d. Ge- 
stalt und Bewegung der Erde 
92, 21. 

Hansteen, Ch., Magnet. Intensi- 
tét im ndrdlichen Europa 3, 226. 
353; 6, 309. — Neigungskarte 
nach Ross’ u. Parry’s Beobacht. 
4, 277. — Tiefer Barometerstand 
in. Christiania 5)5°125. 129.7 — 
Sternschnuppen bei Tage 6, 165; 
9, 525. — Isodynam. Linien fir 
die ganze Magnetkraft der Erde 
9, 49. 229; 28, 473. 578. — 
Hinfluss d. Temperatur und des 
Nordlichts auf d. Magnetnadel 9, 
161. — Notiz wegen neuer mag- 
netischer Beobacht. 9, 482, — 
Tafel tb. magnet. Inklination u. 
Intensitét 14, 376. — Korrektion 
d. Warmeeinflusses auf die Mag- 
netnadel 17, 404. 432. — Varia- 
tion des Erdmagnetismus, beson- 
ders seine tagliche Verainder. 21, 
361. — Ueber das Nordlicht im 
Allgem. u. das y. 7. Jan. 1831, 


22, 481. 534. — Jahrliche Regen- | 


menge in Christiania 86, 335. — 
Polarlicht, magnet. Perturbationen 
u. Sonnenflecke 112, 397. 

Hare, Schmelzung des Platins 46, 
512. 

Harkort, Entdeckung d. Kalis yor 
d. Léthrohr 9, 182; 11, 3383. 
Harris, W.S., Hlektricitatsleitung 
der Metalle 12, 279. — Neues 
Elektrometer 29, 284. 366. 375. 
— Elektr. Versuche in verdinn- 
ter Luft 41, 99. — Stiindliche 
Thermometerbeobachtung zu Ply- 
mouth 42, 635. 642. — Mittlere 
Geschwindigkeit des Windes zu 

Plymouth 59, 352. 

Hartig, Mikroskopische Daguerre- 
Bilder 57, 176. 
arting, P., Absorptionsyermégen 
d. reinen u. unreinen Chlorophylls 
fiir d. Strahlen d. Sonne 96, 543. 
— Veb. kleine Wirbelbewegungen 


66 


in Gemischen v. Wasser u. fliich- 


‘tigen Flissigkeiten 97,50. — Ueb. 


die neuveren Linsensysteme yon 
Merz u. v. Hartnack u. tiber die 
Grenzen des opt. Vermdgens bei 
unsern heutigen Mikroskopen 114, 
82. — Das Physometer e. neues 
Instrument zur Bestimm. verin- 
derlicher Volumina y. Luft und 
andern Kérpern 148, 126. 244. 


Hartnack u, Prazmowski, Ibr 


Polarisationsprisma 127, 494; Be- 
richtigung 128, 336. 


Hartsen, T. A., Purpurophyll ein 


neues (?) Derivat. d. Chlorophylls 
146, 158. 


Hartwall, V., Zerleg. d. Ferguso- 


nits u. d. Epidote manganesifere 
16, 479 — d. Aeschynits 17, 483 
— d. Phenakits 28, 420. — Ana- 
lyse d. Phenakits vy. Ural 31, 60. 


Harvey, W. A., Blauer Sonnen- 


schein auf Bermuda 55, 531. 


Hasert, B., Verbessorte Konstruk- 


tion d. Nicol’schen Prismas 118, 
188. 


Hasler, F.R., Tafel ab. d. specif. 


Gewicht d. Wassers bei verschied. 
Temperaturen 90, 628. 


Hassenfratz, Einfluss d. Atmo- 


sphare auf d. Sonnenlicht 23, 441. 


Hauer, C. v., Krystallform des 


essigsaur. Uranoxyd-Natrons 125, 
149. — Eine Reihe v. Verbindun- 
gen der Vitriole in bestimmten 
Aequivalentverhaltnissen 125,635. 
— Ueb. d. Hydrate d. Verbind. 
v. schwefelsaurem Kadmiumoxyd 
mit schwefelsaur. Kali 138, 176. 


Haughton, §., Die Dichtigkeit d. 


Erde hergeleitet aus Airy’s Ver- 
suchen in d. Kohlengrube Harton 
99, 332. 


Hausmann, J. F. L., Untersuch, 


des sogen. Boulangerits 46, 281. 
— Ueb. einige am Eisen bei Ver- 
suchen iiber seine Elasticitat be- 
obachtete Erschein. 51, 441. — 
Bemerk. iiber arsenige Saure, 
Realgar und Rauschgelb 79, 308. 
— Ueb. Weibye’s Atheriastit 81, 
567. — Krystallisationssystem d. 
Karstenits unebst Beitragen zur 
Kunde d. Homéomorphismus im 


Mineralreiche 83, 572. — Auf- 


find. vy. Quecksilber in d. Liine- 
burgischen Diluvialformation 92, 
168. — Ueb. die in der Gegend 
v. Bremeryérde herabgefall. Me- 
teorsteine 98, 609. — s. Stro- 
meyer. 

Hausmann, J. F.L. u. F. Wob- 

__ ler, Ueb. d. Schilfglaserz 46, 146. 

Hauy, Neuer Filtrirapparat 18,408. 

Hawksbee, Ein Versuch das Fal- 
len des Quecksilbers im Barometer 
beim Sturm zu erklaren 10, 286. 

Hayecraft, Ueb. seine Bestimmun- 
gen der specif. Warme der Gase 
16, 440. 

Hayes, S. D., Ueb. d. Feldspath 
im geschmolz. Zustande 113, 468. 

Hecker, F. u. E. Schmidt, Zu- 
sammensetz. d Schiessbaumwolle 
70, 325. 

Heeren, F., Ueber Unterschwefel- 
sire, deren Salze und Schwefel- 
weinsiure 7, 55. 171. 193.— Ueb. 
Mess. d. Lichtstirke behufs pho- 
tograph. Versuche$4, 309. 

Heffter, L., Einige Verbindungen 
d. Antimonsiure mit Basen 86, 
418. 

Hegelmaier, F., Ueb. d. Gedacht- 
niss fiir Linear-Anschauungen 89, 
610. 

Heiden, E., Mond- u. Sonnenringe 
beobachtet zu Lemberg 56, 633. 

Heidenreich, F. W., Der elektro- 
magnet. Apparat mit gleichlaufen- 
den Induktionsstrémen weiter 
Ordnung 97, 275. 

Heim, A., Ueb. Gletscher E V, 30. 

Heine, Ueb. kinstliche Feldspath- 
bildung 34, 531. 

Heineken, N. S., Erste Idee zum 
elektr. Telegraphen 82, 335. 

Heintz, W., Ueb. d. Alaun der 
Thonerde u. des Eisenoxyds 55, 
331. — Untersuch, eines Asbests 
yom Ural 58, 168. — Ueb. einen 
eigenthiimlichen durch d. Elektro- 
skop wahrnehmbaren Zustand d. 
Glases 59, 305. — Ueb. d. far- 
benden Bestandtheil des Feuer- 
steins, Carneols und Amethystes 
60, 519. — Ueb. Zuckersiure u. 
ihre Salze 61, 315. — Neue Saure 
jm menschl. Harn 62, 602. — 
Ueber einige Verbindungen des 


67 


Wismuths besonders in Riicksicht 
der Zusammensetz. des Wismuth- 
oxyds 63, 55. 559. — Chemische 
Untersuch. d. Milch d. Kuhbaums 
und einer anderen siidamerikani- 
schen Pflanzenmilch 65, 240. — 
Quantitative Bestimm. des Harn- 
stoffs, d. Kalis u. Ammoniaks im 
Harn und Zusammensetzung des 
salpetersaur. Harnstoffs 66, 114. 
— Kinfache Methode die gering- 
sten-Mengen y. schwefliger Saure 
nachzuweisen 66, 160. — Ver- 
suche u. Bemerk. zu der Frage, 
ob e. saure Verbind. v. Salpeter- 
siure mit Harnstoff existire 67, 
104. — Ueb. das bei der Destil- 
lation des Acetons als Nebenpro- 
dukt gewonnene brenzl, Oel 68, 
277: — Quantitative Bestimm. d. 
Harnstoffs im krankhaft veran- 
derten Harn nebst nachtriaglicher, 
Bemerk. ib. soleche Bestimm, im 
normalen Harn 68, 393. — Ueb. 
die quantit. Bestimm. der Harn- 
siure 70, 122. — Salpetersdure 
als Reagens auf Gallenbraun 70, 
136. — Ueb. d. Kreatin im Harn 
70, 466. — Neue Methode den 
Schwefel in organ. Kérpern quan- 
titatiy zu bestimmen 71, 145. — 
Ueb. d. quantitative Bestimmung 
d. Aschenbestandtheilo thier. Sub- 
stanzen u. tber die Methode die 
Phosphorsdure v. d. alkal. Erden 
u. d. Alkalien durch ein. Bleisalz 
zu scheiden 72, 113; 73, 455. — 
Neue Methode die Magnesia y. d. 
Alkalien zu scheiden 73, 119. — 
Verbind. des Bleioxyds mit der 
gewohnl. Phosphorsiure 73, 122. 
— Krystallform des Kreatins in 
Vergleich mit der des Kreatinins 
13, 595. — Zur Kenntniss des 
Kreatins und Kreatinins 74, 125. 
— Ueber die Verbindungen der 
gewohnl. Phosphorsiure mit dem 
Manganoxydul 74, 449; 75, 174. 
— Ueb. d. Milchsiiure d. Muskel- 
fleisches 75, 391. — Chem. Zu- 
sammensetz. d. Knochen 77, 267. 
— Wassergehalt d. krystallisirt. 
Cholesterins und Destillationspro- 
dukte desselben 79, 524. — Vor- 
kommen der Bernsteinsaure im 
5 


— 68° = 


menschl. Kérper 80, 114. — Ueb. 
den in den Gallensteinen enthalt. 
Farbstoff 84, 106. — Neue allge- 
meine Trennungsmethode solcher 
Kérper, welche sichin ihren Eigen- 
schaften sehr nahe stehen 84, 221. 
— Zusammensetz. des Menschen- 
fetts 84, 238. — Neue Methode 
den Stickstoff in organ. Substan- 
zen durch Messung seines Volu- 
mens quantitativ zu bestimmen 
85, 263. — Quantit. Bestimm. d. 
Schwefels in organ. Substanzen 
85, 424. — Ueb. d. Wallrath 87, 
21. 267; 92, 429. 588. — Zu- 
sammensetzung d. Hammeltalgs, 
d. Menschenfetts u. d. Wallraths 
87, 553. — Zusammensetzung d. 
Rindstalgs 89, 579. — Ueb. die 
Butter 90, 187. — Schmelzpunkt 
und Zusammensetz. des chemisch 
reinen Stearins 93, 431. — Wirk. 
d. Salpeterséure auf Stearinsaure 
93, 443. — Ueber d. Aethal 93, 
519. — Destillationsprodukte der 
Stearinsiiure 94, 272. — Ueb. d. 
Destillationsprodukte der stearin- 
sauren Kalkerde, namentlich tber 
d. Stearon 96, 65. — Verhalten 
des Chloroforms zu andern Kér- 
pern, namentlich zum Ammoniak, 
bei hoherer Temperatur 98, 268. 
— HEinwirk. vy. Chlorschwefel auf 
ameisensaure Baryterde, essigsaur. 
und benzoesaur, Natron 98, 458. 
— Ueb. die Margarinsaure 102, 
257. — Einfacher Gasapparat zu 
organ. Analysen u. zum Glihen 
von Rohren 103, 142. — Zur 
Kenntniss d. Zuckersiure u. ihrer 
Verbindungen 105, 211. — Zwei 
_ neue Derivate der Zuckersiure 
106, 93. — Ueb. d. Existenz ein- 
u. zweiatomige Radikale enthal- 
tender Anhydride u. Beschreibung 
der dabei entdeckten Aetherbern- 
steinsdure und einiger ihrer Ver- 
bindungen 108, 70. — Zwei neue 
Reihen organ. Sduren 109, 301. 
470, — Ueb. kinstl. Boracit 110, 
613. — Zur Kenntniss der Kon- 
stitution d. Zuckersaure und der 
Weinsiéure 111, 165. 291. — Frei- 
willige Zersetzung von Alloxan 


J11, 436; 112, 79. — Nene Me- 


thode der Darstell. d. Aethoxacet- 
siure im reinen Zustand u. tber 
d. athoxacetsaure Kupferoxyd I11, 
552. — Ueber die Existenz der 
Kresoxacetsaure 112, 76. — Dar- 
stellung des Glycolséurehydrats 
112, 87. — Konstitution d. Oxa- 
cetsiure 114, 440. — Ueber dem 
Ammoniaktypus angehérige organ. 
Sauren 115, 165. — Ueber die 
Diglycolsdure (Para-Aepfelsaure) 
115, 280. 452. — Kine Amin- 
siure 116, 632. 

Heintz, W. u. J. Wislicenus, 
Ueber ein basisches Zersetzungs- 
produkt des Aldehyd-Ammoniaks 
105, 577. — Ueb. die Aldehyd- 
siure 108, 101. — Gansegalle u. 
Zusammensetz. d, Taurocholséure 
108, 547. 

Heintzmann, Bericht tiber den 
Einfluss e. Erdstosses am Rhein 
auf die Magnetnadel 12, 381. 

Heis, Ueb. die am 3. Febr. (1856) 
gesehene Feuerkugel 98, 333. — 
Die Sternschnuppen der Juli- u. 
Augustperiode 1856, 99, 322. 

Helland, A., Zwei Pseudomorpho- 
sen 145, 480. — Die glaciale 
Bildung d. Fjorde u. Alpenseen 
in Norwegen 146, 588. — Zu- 
sammensetz. d. Olivins u. Serpen- 
tins von Snarum 148, 329. 

Heller, Irrlichtbeobachtungen 101, 
158. 

Heller, A., Intensititsmessung d. 
Schalles 141, 566; Ad. Seebeck 
dazu 142, 474. — Kin Barometer 
ohne Quecksilber 142, 311. 

Helmersen, G. v., Versuche die 
relative Warmeleitungsfahigkeit 
einiger Felsarten zu ermitteln 88, 
461. — Artes. Brunnen in St. 
Petersburg 121, 654. 

Helmersen, G.y.u. A. Néschel, 
Bohrversuche zu Astrachan und 
Sarepta 71, 176. 

Helmholtz, H., Fortpflanzungs- 
geschwindigkeit d. Nervenreizung 
19, 329. — Dauer u. Verlauf der 
durch Stromesschwankungen in- 
ducirten elektr. Strdéme 83, 505. 
— Ueb. Brewster’s neue Analyse 
d. Sonnenlichts 86, 501. — Ueb. 
-d. Theorie d. zusammengesetzten 


Ae? 4 Pe 


Farben 87, 45. — Ueber einige | 


Gesetze der Vertheilung elektr. 
Stréme in kérperlichen Leitern 
mit Anwendung auf d. thierisch- 
elektr. Versuche 89, 211. 353. — 
Erwider. auf d. Bemerkungen y. 
Clausius (betreff. die Schrift tiber 
d. Erhaltung d. Kraft) 91, 241. — 
Ueb. d. Zusammensetz. vy. Spek- 
tralfarben 94, 1. — Empfindlich- 
keit d. menschl, Netzhaut fiir d. 
brechbarsten Strahlen d. Sonnen- 
lichts 94, 205. — Ueb. Kombina- 
tionsténe 99, 497..— Das Tele- 
stereoskop 101, 494; 102, 167. 
— Klangfarbe der Vokale 108, 
280. — Ueber musikal. Tempe- 
ratur 113, 87. — Zur Theorie d. 
Zungenpfeifen 114, 321. — Form 
d. Horopters 123, 158. — Ueb. 
galvan. Polarisation in gasfreien 
Flissigkeiten 150, 483. — Theo- 
retische Grenze fir d. Leistungs- 
fahigkeit der Mikroskope J, 557. 
Hempel, O., Elektr. Leitungsfahig- 
keit d. untersalpetersauren Gases 
130, 175. 

Hengler, L., Erfinder d. Horizon- 
talpendels 150, 496. 

Hennell, H.,, Weindél u. Schwefel- 
weinsdure 6, 508; 7, 110; 9, 12. — 
Process d. Aetherbildung 14, 273. 
Hennig, R., Quantitative Analyse 
durch Spektralbeobacht. 149, 349. 
Henrici, F. C., Ueb. d. Befrieren 
der Fensterscheiben 43, 407. — 
Wirk. der elektr. Entladung auf 
die sie vermittelnden Metalle und 
Flissigkeiten 46, 585. — Ueber 
das Gefrieren des Wassers auf 
Thermometern 47, 214. — Elektr. 
Polarisirung d. Metalle 47, 431; 
Erwider. auf Schénbein’s Bemerk. 
dazu 50, 408. — Ueb. d. sogen. 
Becquerel’sche Kette 48, 372. — 
Ueb. das Quecksilberthermometer 
50, 251. — Erwider. auf e. Be- 
merk. vy. Pfaff 51, 447. — Elektr. 
Zersetz. d. Wassers mittelst ein- 
facher Zinkkupferketten 52, 387. 
— Zur Galvanometrie 53, 277. 
— Ueber die sekundiren galvan. 
Stréme 54, 412. — Untersuch. 
ib. einige anomale und normale 
galvan. Erscheinungen 55, 253. 


Henry, 


455; 58, 61. 8375. — Anwend. d. 
Natriumamalgams zu galvan. Be- 
huf 58, 232. — Ueber die mehr- 
fachen Téne d. Stimmgabeln 58, 
265. — Methode den Widerstand 
e. Galvanometers zu bestimmen 
63, 344. — Einige die Theorie 
u. Anwendung der Hlektric. be- 
treff. Bemerkungen 64, 345. — 
Einfluss d. Temperatur auf das 
Leitungsvermigen der Fliissigkei- 
ten fiir galvan. Stréme 66, 174. 
— Ueb. einige meteorolog. Gegen- 
stiinde 66, 503. — Elektricitits- 
entwickl. bei Abléschung erhitzter 
Metalle in Flissigkeiten 79, 170. 
73. — Galvan. Mittheilungen 79, 
568. — Thermoelektr. Erschei- 
nungen an gleichart. Metallen 80, 
167. — Einfluss der Bodennihe 
auf die im Freien aufgehingten 
Thermometer 97, 319. — Schein- 
bare Elektricititsentwickl. durch 
chemische Processe Ill, 136; 
Willner dazu 630. — Kleine Ver- 
suche tb. elektr. Erscheinungen: 
elektr. Bezieh. d. Wasserstoffs zu 
d. Metallen 117, 175; elektrische 
Wirk. d. Reibung zwischen hete- 
rogen. Fliissigkeiten 184; elektr. 
Wirk. d. Beweg. v. Metalldrihten 
u. Flissigkeiten 121, 489; einige 
chem, Vorgainge u. deren galva- 
noskopische Erkennung 122, 636; 
Versuche mit verschied, organ, 
Substanzen 127, 646; positiv- 
elektr. Erreg. d. Platins in destil- 
lirtem Wasser 654. — Wasser- 
ehalt durchnisster Erdmassen 

29, 437. — Wirkung fester Kor- 

er auf ibersiittigte Losungen 


41, 555. 


Henry, E. O., Darstell v. jodsaur. 


Kali, Jodbaryum u. Jodstrontium 
26, 192. 

E. O. mit Boutron- 
Charland und Deyeux, Ent- 
deckung y. Kupfer und Zink in 
Brod 18, 79. 


Henry, J., Elektr. Seitenentladung 


43, 412. — Ueb. elektrodynam. 
Induktion EI, 282; 54, 84. — 
Durchdringung d, Bleis vy. Queck- 
silber 52, 187. — Versuche iiber 
Sonnenflecke 68, 102. — Beob- 


< — 170 


achtung an elektr. Telegraphen 
71, 358. — Beobacht. tiber Ca- 
pillaritat EI, 358. 

Henry, J. u. Ten-Hyck, Starke 
Magnete durch volt. Hlektricitat 
24, 638. 

Henry, T. H., Analyse d. Anal- 
cims v. Magnetberge Blagodat im 
Ural 46, 264. — Ueb. d. Fran- 
colit, e. vermeintl. neues Mineral 
84, 311. 

Henry, W.sen. Zerleg. einer bei 
Bereit. d. engl. Schwefelsiure er- 
zeugten Substanz 7, 135. 

Henry, W. Ch. jun., Desinfektion 
durch Erhitzung 24, 370. — Ueb. 
die gasverbindende Wirkung des 
Platins 36, 150. — Hemmung d. 
Platinwirkung durch Gase 39, 385. 

Henwood, Meteorolog. Beobacht. 
im J. 1845 zu Gongo Soco in 
Brasilien 69, 474. 

Heraeus, W. ©, Preise v. Platin- 
gerithen 101, 644. 

Herapath, W. B., Darstellung 
grosser als Turmaline zu Opt. 
Zwecken brauchbarer Krystalle v. 
schwefelsaur. Jod-Chinin, Hera- 
pathit 90, 616. 

Héricart de Thury, Ueb. artes. 
Brunnen’ 16, 186; 21, 355. — 
Beobacht. tib. Quellen und artes. 
Brunnen 38, 602. 605. 

Hering, E., Uech. Wundt’s Theorie 
d. binokularen Schens 119, 115; 
122, 476. —- Gegenbemerk. uber 
d. Form d. Horopters 124, 638. 

Hermann, K. S. L., Ueb. Kérner’s 
Flintglas 7, 119. — Zerlegung u. 
Bildung d. Bittersalzes II, 249. 
— Darstellung vy. Brom, Kalium 
u. Natrium 18, 175. — Brombe- 
reitung aus der Mutterlauge zu 
Schénebeck 14, 613. 

Hermann, L., Elektromotor. Kraft 
d. Induktion in flissigen Leitern 

142, 586. 

Hermann, R., Atomgewicht des 
Lithiums 15, 480; Berzolius dazu 
Li, 379. — Zerleg. d. Pyrophyl- 
lits 18, 592. — Verhaltnisse zwi- 
schen d. Elementen d. einfachen 
vegetabil. Verbindungen 18, 368. 
— Zerlegung der Sekretionen d. 
menschl. Organismus bei d. Cho- 


-lera 22, 161. 624. — Mineral- 
quellen d. Kaukasus 22, 344. — 
Ansteckungsfahigkeit d. Cholera 
22, 558. — Reaktion d. Menschen- 
bluts auf Lackmus 24, 5383. — 
Melanochroit e. neues Mineral 28, 
162. — Zerleg. einer meteor. Sub- 
stanz 28, 566; G. Rose dariiber 
576. — Saure Beschaffenheit d. 
vendsen Menschenbluts u. Unter- 
schied zwischen yenés. u. arteriell. 
Blut 31, 311. — Chemisch-phy- 
siologische Beitrige $2, 293. — 
Ueb. einige dreifache Verbind. v. 
Osmium-, [ridium- u. Platinchlorid 
mit Chlorkalium u. Chlorammo- 
nium $7, 407. 

Hermbstidt, Vorkommen ~° des 
Broms im Wasser des Todten 
Meeres 8, 475; im Meeresschwamm 
10, 627. — Ueb. ktnstl. Ultra- 
marin 15, 82. 

Hermes, O., Ueb. krystallisirtes 
Natronhydrat 119, 170. 

Herrenschneider, Bodentempe- 
ratur in Strassburg 32, 277. 

Herrick, E. C., Sternschnuppen- 
beobacht. am 8. Dec. 18388 zu 
New-Hayen 46, 352. — Meteor- 
steinfall im Missouri E I, 372. 

Herrmann, R., Darstell. vy. Man- 
ganoxydsalzen 74, 303. 

Herschel, J. F. W., Stroémung 
zwischen d. Poldrahten der volt. 
Saule 1, 351. — Spektra verschied. 
Flammon 16, 186. — Beziehung 
zwischen d. opt. u. krystallograph. 
Eigenschaften d. Quarzes 21, 288. 
— Beleuchtungserscheinungen 23, 
281. — Scheidung d. Urans von 
Kisen, Losung durch mechan. Ad- 
harenz 25, 627 -—- Einfluss des 
Lichts auf chem. Fallung 26, 176. 
— Opt. Merkwirdigk. am Borax 
26, 308. — Ungewdhnliche Kis- 
bildung 28, 231. — Absorption 
d. Lichts durch farbige Mittel in 
Bezug auf d. Undulationstheorie 
31, 245. — Wirkungsweise der 
Salpetersiure auf Hisen 32, 211. 
— Princip und Konstruktion des 
Aktinometers 32, 661.— Beobacht. 
mit d. Aktimometer am Cap 40, 
318. — Ueb. Aktine 41, 559. — 
Untersuch. e. gedieg. Hisens yom 


— 


Ostufer d. grossen Fischflusses in 
Sidafrika 46, 166. — Ueber d. 
Regen am Cap 48, 612. 

Herter, F., Beobacht. des Nord- 
lichts vy. 18. Okt. 1836 zu Berlin 
39, 202 — s. Erman, A. 

Hertwig, C., Verhiltnisse, in wel- 
chen d. schwefelsaure Kali-Thon- 
erde sich mit Wasser verbindet | 
55, 99. — Ueber die in Wasser 
schwerlésl. und unlésl. Modifika- 
tionen des schwefelsauren Kali- 
Chromoxyds 56, 95. 

Hertz, Arsenik in Phosphorsaiure 
31, 126. 

Hertzog, Neue Alaunart u. Bitter- 
salz aus Siidafrika 31, 138. 

Hervert, J., Ueber transversal- 
schwingende Flammen 147, 590. 

Herwig, H., Verhalten d. Dimpfe 
gegen d. Mariotte’sche und Gay- 
Lussae’sche Gesetz 137, 19. 592; 
Nachtrag 141, 83.— Ausdehnungs- 
verhiltnisse iiberhitzter Dampfe 
147, 161. — Kinige Wirkungen 
d. Induktionsfunkens 148, 44. — 
Die elektrodynam. Erschemungen 
abhangig von d. freien Elektricitat 
an der Oberfliche d. Stromleiter 
149, 44. — Zerstaubung d. Elek- 
troden im galvan, Lichtbogen 149, 
521. — Ueb. die in elektr. Lei- 
tern enthalt. Anzahl von Aether- 
molekiilen und tiber das Gewicht 
derselben 150, 381. — Bemerk. 
zu der Abhandlung yon Edlund 
iiber die Natur der Elektricitat 
150, 623. 

Heschl, Ueb. d. seitliche Verschieb. 
d. Bildes im Mikroskop bei schie- 
fer Beleuchtung 105, 295. 

Hess, G. H., Zerleg. d. Wassers 


e. neue Mineralspecies 31, 49. — 
Ueb. eimige Produkte d. trocknen 
Destillation 36, 417; 38, 378. — 
Derzeit. Gewicht d. Pallas’schen 
Eisenmasse 36, 560. — Beleucht. 
einiger streitigen Punkte itber 
Eupion u. Bergnaphta 38, 163. 
— Zur Erklar. d. Wirk. heisser 
Luft bei Geblisen 38, 232. — 
Bereitung d. Eupions 40, 94. — 
Ueber d. Gihrungsfihigkeit des 
Milchzuckers 41, 194. — Be- 
schreibung zweier neuen Lampen 
fiir organ. Analyse u. zum Glas- 
blasen 41, 198. — Zusammensetz. 
der Zuckersiiure 42, 347. — Zu- 
sammensetz. des Bienenwachses 
43, 382. — Bestimm. d. Wasser- 
stoffs bei d. Analyse organ, Sub- 
stanzen 43, 577. — Ueber die 
Natur der Flamme 44, 536. — 
Zusammensetz. d. Vesuyians 49, 
841. — Apparat zur Anal. organ. 
Substanzen 46, 179; 47, 212. — 
Untersuch. ib. d. Zusammensetz. 
d. Harze 46, 319. — Konstitution 
d. Zuckersiure 46, 411; Berichtig. 
41, 627. — Ueb. Warmeentwickl. 
in bestimmten Verhiiltnissen 47, 
210. — Ueb. die Zusammensetz. 
d. Elemiharzes 49, 219. — Ther- 
mochemische Untersuchungen 50, 
385; 52, 97; 58, 499. 535; 56, 
463. 593; 57, 569. — Ueber die 
bei chem, Untersuchungen ent- 
wickelten Warmemengen 52, 114. 
— Methode zur Bestimmung der 
entwickelt. Warmemenge 66, 58. 


Hess, L. Ch, Analyse eines an 


Kohle u. kohlensaur. Eisenoxydul 
reichhalt. Schiefers aus e. Stein- 
kohlenlager bei Bochum 176, 113. 


aus dem Flusse Sagis 9, 491. — | Hess, R., Ueb. d. Krystallform d. 


Stickstoffoxydsalze 12, 257. — 
Zerleg. des Dioptas 16, 360. — 
Ueb. d. pyrophosphorsauren Salze 
18, 71. — Zerleg. des Diaspors 
18, 255. — Sublimation v. Kiesel- 
erde 20, 539. — Zerleg. d. Wor- 
thits 21, 73. — Anal. d. Uwa- 
rowits 24, 388. — Schwefelsiure- 
hydrate 24, 652. — Kobalthyper- 
oxydul 26, 542. — Gewinn. des 
Tellurs aus Kolywaner Tellursilber 
28, 407. — Ueb. d. Hydroboracit 


Datoliths v. Andreasberg 93, 380. 


Hesse, Opt. Untersuch. am Gyps 


35, 203. 


Hessel, Ueb. e. Bimsteinlager bei 


Marburg 79, 319. — Beschreib. 
eines neuen Farbenverwandlungs- 
apparates, der dazu gehér. Ob- 
jekte u. damit anzustell. Versuche 
719, 442. — Einige Kisenkieszwil- 
linge 137, 536. 


Hessler, Chemische Wirkung des 


Sonnenspektrums 35, 578. 


=) {2° 


d’Heureuse, A., Verhalten von | 


Eisen u. Zink gegen d. Schwefel- 
siure und ihre Verbindungen 75, 
255. 

Heurteloup, Neue Higenschaften 
d. Knallpulvers 35, 308. 

Heusser, J. C., Ueb. d. Krystall- 
form einiger ameisensauren Salze 
83, 87. — Brechung d. farbigen 
Lichts in einigen krystallin. Me- 
dien 87, 454. — Ueb. d. Krystall- 
formen einiger citronensaur. Salze 
88, 121. — Vergleich d. Werthe 
d. Winkel d. opt. Axen, die aus 
direkten Messungen d. scheinbar. 
Axen folgen mit den aus d. Bre- 
chungskoeff. berechneten fir Arra- 
gonit u. Schwerspath 89, 532. — 
Ueb. d. Frauenhofer’schen Linien 
91, 319. — Dispersion d. Elasti- 
citdtsaxen in zwei- u. eingliedr. 
Krystallen 91, 497. — Bemerk. 
zur Abhandl. y. Sartorius vy. Wal- 
tershausen (iiber Schwefelmetalle 
im Dolomit des Binnenthals) 94, 
334. — Kvrystallformen d. Man- 
delsiure u. d. Aldehydammoniaks 
94, 637. — Ueb. d. Dufrenoysit, 
Binnit. u. Adular d. Binnenthals 
97, 115. — Ueb. d. Krystallform 
des Aldehydammoniaks 99, 171. 
— Krystallform des Pennins 99, 
174. 

Heussi, J., Verbesserung an den 
Repetitionstheodoliten und Ni- 
vellirinstrumenten 104, 443 — s. 
Borsch. 

Hilger, Vorkommen vy. Kobalt u. 
Nickel in d. Fahlerzen 124, 500. 
— Analyse e. Kupferwismutherzes 
aus Wittichen im bad. Schwarz- 
wald 125, 144. 

Himly, s. Bunsen. 

Hintze, C., Krystallograph. Unter- 
suchungen ib. Naphtalinderivate 
E VI, 177. 

Hipp, Verbesser. des Wheatstone- 
schen Chronoskops 74, 589. 

Hirschwald, J., Ueb. die auf d. 
Flachen u. Schliffflachen d. Quarz- 
krystalle kiinstl. hervorgebracht. 
u. natiirlichen regelmass. Vertie- 
fungen 137, 548. 

Hisinger, Reisebarometer, Schnee- 
u, Baumgrenzen in Skandinavien 


7, 83. — Zerleg. d. Hisingerits 
13, 505. 


Hittorf, W., Bildung einer blauen 


Oxydationsstufe d. Platins sowie 
einiger and. Oxyde d. edlen Me- 
talle auf galvan. Wege 72, 481. 
— Elektr. Leitungsvermégen des 
Schwefelsilbers u. d. Halbsch wefel- 
kupfers 84, 1. — Ueb. d. Allo- 
tropic d. Selens 84, 214. — Ueb. 
d. Wanderungen d. Jonen wahrend 
d. Elektrolyse 89, 177; 98, 1; 136, 
337. 513. — Rechtfertigung seiner 
Mittheilungen ib. d. Wander. d. 
Jonen; Elektrolyse einer Lisung 
zweier Salze 103, 1. — Zur 
Kenntniss d. Phosphors 126, 193. 
— Elektricitatsleitung der Gase 
136, 1. 197; J, 430. 


Hoek, M., Berechn. d. Brechungs- 


quotienten, welcher einem gegeb. 
Gemisch zweier Flissigkeiten ent- 
spricht 112, 347. 


Hoérmann, A., Kommutator von 


neuer Form 127, 638. 


Hoérnes, M., Neues Vorkommen d. 


Nickelglanzes od. Nickelarsenik- 
kieses y. Schladming in Steyer- 
mark 55, 503. — Ueb. den Me- 
teorsteinfall zu Ohaba in Sieben- 
biirgen 105, 334. 


Hoff, K. E. A. v., Verzeichniss v. 


Erdbeben, vulkan. Ausbriichen u. 
merkwird. meteor. Erscheinungen, 
erste Liefer, 1820—1822, 17, 159, 
289. — Zweite Liefer. 1823, 9, 
589. — Dritte Liefer. 1824, 12,. 
555. — Vierte Liefer. 1825, 15, © 
363. — Finfte Liefer. 1826, 18, . 
38. — Sechste Liefer. 1827, 21, 
202. — Siebente Liefer. 1828, 25, 
59. — Achte Liefer. 1829, 29, 
415. — Neunte Liefer. seit 1821, 
34, 85. 339. — Beitrige zu 
Chladni’s Verzeichniss v. Feuer- 
meteoren u. herabgefall. Massen, 
7te Abtheil. 18, 174. — 8te Ab- 
theil. 24, 222. — Beschreib. des 
Sees von Salzungen 19, 449. — 
Nordlichtbeobacht. 22, 448. — 
Zur Geschichte d. Sternschnuppen 
36, 315. — Beobachtung iiber 
das Nordlicht yom 18. Februar 
1837 in Gotha und Halsbriicke 
40, 468. 


° 


— 

Hoffmann, C., in Leipzig, Be- 
schreib. der Tafelwaage 64, 317. 

Hoffmann, C. (in Schweidnitz), 
Versuche ib. die bei der Elektro- 
lyse des Wassers auftretenden 
Mengen yon Ozon und Antozon 
132, 607. 

Hoffmann, F., Geognost. Ver- 
haltmisse d. linken Weserufers 3, 
1. — Ueb. d. Vulkane der Siid- 
seeinseln 9, 135. — Neu entdeckte 
geognost. Erscheinungen in der 
norddeutschen Ebene 12, 109. — 
Vulkan. Hebung in d. Molucken 
12, 506. — Die Vulkane Java’s 
12, 605. — Lagerstatte d. russ. 
Platins 13, 566. — Bemerk. ib. 
Brongniart’s Vertheil. d. vorweltl. 
Pflanzen nach d. Formationen 15, 
415. — Geognost. Beschaffenheit 
des rém. Bodens 16, 1. — Ver- 
halten d. krystallin. Gesteine zum 
Schiefergeb. am Harz usw. 16,513. 
— Ueb. Erhebungsthaler 17, 151. 
— Einfluss d. Erdbeben auf den 
Barometerstand 24, 49. — Be- 
schreib. d. Insel Nerita 24, 65. 
— Geognost. Beschreibung der 
Liparen 26, 1. 

Hoffmann, H., Ein Diffusions- 
yersuch 117, 263. 

Hofkammer, K. K. in Wien, Preis- 
aufgaben derselben 18, 647. 

Hofmann, A. W., Ueb. d. Brom- 
titan 97, 510. 

Hofmann, E., Zerleg. natiwrlicher 
Arsenikyerbindungen 25, 485. — 
Anal. des Chabasits 25, 495. — 
Zusammensetz. d. Sodaliths vom 
Ilmengebirge 47, 378. 

Hofmann, K. (in Ofen), Wechsel- 
zersetzung beim Mischen y. Salz- 
lésungen u. Dichtigkeits- u. Bre- 
chungsverhaltnisse einiger wassr. 
Salzlésungen bei verschied. Kon- 
centration 133, 575. 

Hofmann, K.B., Spektral-Erschei- 
nungen des Phosphorwasserstoffs 
u. d. Ammoniaks 147, 92. 

Hoh, Th., Merkwiird. Blitzschlag 
131, 494. — Zur Geschichte d. 
Fluorescenz 181, 658. — Blitze 
ohne Donner 138, 496. 

Holmgren, K. A., Warmeleitung 
d. magnet. Hisens 121, 628. 


Holthof, C., s. Bischof, C. 

Holtz, W., Ueb. d. Durchbohren 
v. Glas mittelst Reibungselektric. 
96,.507. — Ueber eine neue 
Elektrisirmaschine 126, 157; 127, 
320. — Darstellung des elektr.. 
Funkens in Glas mit besonderer 
Bericksichtig. der Elektrisirma- 
schine 180, 118. — Ueber die 
héhere Ladung isolirender Flachen 
durch Seitenanzieh. u. d. Ueber- 
tragung dieses Princips auf die 
Konstrukt. y. Influenzmaschinen 
130, 128. 168. — Ueb. Influenz- 
maschinen fiir hohe Dichtigk. mit 
festen influencirenden Flichen 130, 
287. — Zwei altere Influenzma- 
schinen in neuer Gestalt 136, 171. 

Holtzmann, C. H. A., Apparat 
zur Nachweisung d. Abhingigk. 
d. Pendelschwingungen y. d. be- 
wegenden Kraft 58, 1383. — Ueb. 
d. Ausfluss der Luft aus e. Be- 
halter 61, 466. — Ueb. d. theoret. 
Formel fir die Spannkraft des 
Wasserdampfes 67, 382. - Ueb. 
d. Kohision d, Wassers 71, 463. 
— Ueber d. bewegende Kraft d. 
Warme 82, 445; Clausius dazu 
83, 118. — Warme u. Elasticitat 
d. Gase und Daimpfe E II, 183. 
— Die mechan. Arbeit, welche 
zur Krhalt. eines elektr. Stromes 
erforderlich ist 91, 260. — Ueb. 
d. Polarisation d. elektr. Stromes 
92, 577. — Das polarisirte Licht 
schwingt in d. Polarisationsebene 
99, 446. 

Holzmann, M.s.Matthiessen, A. 
Hoorweg, J. L., Bestimmung d. 
elektromotor. Krifte 127, 140. 
Hopkins. W., Ueber d. Schwin- 
Pic d. Luft in cylindr. Rohren 

4, 246. 603. 

Hoppe, R., Vom Widerstand der 
Flissigkeiten gegen d. Bewegung 
fester Kérper 93, 321. — Ueber 
die Warme als Aequivalent der 
Arbeit 97, 30. — Bemerk. zu d. 
Aufsitzen yon y. Seydlitz u. Er- 
wider. auf die Notiz y. Clausius 
betreff. d. Warmetheorie 101, 143. 
— Ueb.d. Biegung prismat. Stabe 
102, 227. — Beweg. u. Beschaf- 
fenheit der Atome 104, 279. — 


Erwider. auf e. Artikel v. Clausius 
nebt e. Bemerk. zur Erklarung d. 
Erdwarme 110, 598. — Berechn. 
d. Vibrationen e. Saite mit Rick- 
sicht auf d. Biegungswiderstand 
140, 263. 

Hoppe-Seyler, F.,-Verhalten d. 
Gypses in Wasser bei hdheren 
Temperaturen u. Darstell. v. An- 
hydrit auf nass. Wege 127, 161. 
— Ueb. die Lichterzeug. durch 
Beweg. d. Atome 147, 101. 

Hornbeck, Barometerbeobachtung 
auf St. Thomas 26, 409. 

Horner, J. K., Instrument fir 
magnet. Abweichung 7, 121. — 
Stiindliche Barometerbeobachtung 
8, 149. 

Horner, Leonard, Menge d. festen 
Substanzen, welche d. Rhein zum 
Meere fihrt 33, 228. — Kinstl. 
Perlmutter 38, 211. 

Horner, Ludwig, Vorkommen v. 
Platin u. Diamanten auf Borneo 
55, 526. 

Horner, W. G., Higenschaften d. 
Dadaleums, eimes neuen auf opt. 
Tausch. beruhenden Instruments 
32, 650. 

Horsburgh, Eisberge in niedern 
siidlichen Breiten 18, 624. 

Horsford, E. N., Ueb. d. olektr. 
Leitungswiderstand der Flissig- 
keiten 70, 238. 

Horstmar, s. Salm-Horstmar. 

Hossard, s. Peytier. 

Houzeau, A., Ueb. d. Sauerstoff 
im aktiven Zustand 95, 484; 99, 
165. — Neue Methode das Ozon 
zu erkennen u. quantitatiy zu be- 
stimmen 109, 180. 

Howson, R., Neues Barometer 
117, 658. 

Hubbard, Brunnen v. Kohlensdure 
zu befreien 51, 286. 

Huber-Burnand, Ausfluss und 
Druck d. Sandes 16; 316. 

Hubert, Fortschleuderung durch 
Blitz E I, 527. 

Huddard, Meteoreisen v. Alabama 
E I, 3871. 

Hiibener, Th., Ueber die Trans- 
spiration v. Salzlésungen 150, 248. 
— Eigenthiml. Vorkommen kry- 
stallisirter Kieselsiure 150, 643. 


74 


Huggins, W., Ueb. die Spektra 
einiger chem. Elemente 124, 275. 
621. — Beschreib. eines Hand- 
Spektroteleskops 136, 167.— Ueb. 
d. Warme d. Sterne 138, 45. 

Hugi, Beobachtung tb. Grundeis 
28, 210. 

Humbold, A. v., Vorkommen d. 
Platins in Amerika 7, 515; 10, 
489.— Stiimdl. Barometerbeobacht. 
8, 148; 11, 254. 261. 266. — 
Temperatur d. heissen Zone am 
Meere 8, 165; Brewster dariiber 
9, 512. — Ueb. d russ. Platin 
10, 487. — Hauptursachen der 
Temperaturverschiedenheiten auf 
der Erde 11, 4.-— Gesetze der 
taghch. Barometeroscillationen 12, 
299. -— Mittl. Barometerstand am 
Meere unter d. Tropen 12. 399. 
— Hohenverhiltnisse zwischen d. 
Kammen u. Gipfeln der Gebirge 
13, 521. — Goldgewinnung in 
Amerika u. Russland 18, 566. — 
Platinausbeute im J. 1828 am Ural 
15, 52. — Mittel um d. Ereriin- 
dung einiger Phéinomene d. tellur. 
Magnetismus zu erleichtern 15, 
319. — Beobachtung d. magnet. 
Intensitit u. Inklination auf der 
Reise nach u. in Amerika 15, 336. 
— Vulkane u. Bergketten Asiens 
18, 1. 319; 23, 294. — Gold- 
ausbeute in Russland 18, 273. — 
Inklinationsbeobacht. in Russland 
18, 355. — Vorwort zu Dove’s 
Zusammenstell. gleichzeit. Magnet- 
beobachtungen 19, 357. — Még- 
liche Verbindung beider Oceane 
durch Amerika 20, 136. — Ueb. 
d. Guano 21, 602. — Temperat. 
u. Trockenheit d. Luft im nérdl. 
Asien 23, 74. — Ueb. d. Astro- 
meter 29, 484. — Ueb. d. Tem- 
peratur der Ostsee 33,. 223. — 
Ueber einige elektromagnet. Er- 
scheinungen u. den verminderten 
Luftdruck in d. Tropengegend d. 
Atlant. Oceans 37, 241. — Erd- 
senkungen im Becken des Kasp. 
Meeres 37, 462. — Beobachtung 
am Zitteraal 39, 413. — Geognost. 
u. physikal. Beobachtungen itber 
d. Vulkane des Hochlandes yon 
Quito 40, 161; 44, 193. ~ Gold- 


ausbente am Altai 40, 641. — 
Ueb. d. Hochebne v. Bogota 43, 
570. — Versuch die mittl. Hohe 
d. Kontinente zu bestimmen 57, 
407. — Entdeck. eines machtigen 
Klumpens von gedieg. Gold im 
sudl. Ural 59; 174. — Ueb. d. 
Hohe des ewigen Schnees an d. 


15 


beiden Abhingen des Himalaya- 
Gebirges 62, 277. — Ueber die 
Geschichte d. Bestimm. d. Licht- 
geschwindigkeit 89, 352. 

Hunt, R., Ueber Thermographie 
oder die Kunst Zeichnungen und 
Druckschrift vy. Papier auf Metall 
mittelst Warme zu tibertragen 58, 
326. — s. Sillimann. 

Hunter, W. J., Bericht v. emem 
Moorbruch in d. Grafschaft An- 
trim in Irland 39, 515. 

Hurriaga, A. de, Jihrliche Regen- 

. | menge in u. bei Bayonne 86, 334. 
Hutzelmann, A., Ueb. d. Dillnit 

und Agalmatolith, Begleiter des 

Diaspors vy. Schemnitz 78, 575. 


¢ 


I. 


Ideler, J. L., Ueb. den Hagel 16, 
499; 17, 435. 

Igelstrém, L. J., Pyrochroit ein 
neues Mineral .122, 181. 

Ihle, M., Temperatur u. mittlerer 
Barometerstand zu Kaafjord bei 
Alten in Finnmarken 58, 337. 

Ineichen, Ueb. e. einfachen und 
gefahrlosen Apparat zu Experi- 
menten mit d. Flamme d. Knall- 
gases 95, 333. 

Isoard, Bericht iiber sein neues 
musikal. Saiteninstrument 55, 147. 

Ivory, J., Formel fiir die Ver- 
dunstungskalte 5, 74. 

Izarn, Siedepunkt d. Wassers auf 
verschied. Héhen in d. Pyrenden 


65, 368. 


J. 


Jablonowskische Gesellschaft s. 
Gesellschaft. 

Jackson, Zu- u. Aufgang d. Newa 
bei Petersburg 43, 426. 

Jackson, C. T., Ueber einen zu 


Dhurmsalla in Indien gefallenen 
Aerolithen 115, 175. 
Jacobi, C. G. J., Ueb. d. Figur 
d. Gleichgewichts 33, 229. 
Jacobi, M. H. y., Ueb. d. Elektro- 
magnete 31, 367. — Sein Commu- 
tator 36, 366. — Ueb. Becque- 
rel’s einfache Sauerstoffkette 40, 
67. — Nutzen d. Kammersiule 
43, 328. — Ueb. d. galvanischen 
Funken 44, 633. — Induktions- 
phanomen beim Oeffnen u. Schlies- 
sen einer volt. Kette 45, 132. — 
~ Ueb. d. Zeit zur Entwicklung e. 
elektr. Stromes 45, 281. — Ueb. 
d. chemische u. d. magnet. Gal- 
vanometer 48, 26. — Verglei- 
chende Messung d, Wirksamkeit 
e, Kupferzink- u. Platinzinkkette 
50, 510; Erwider. auf Becquerel’s 
Bemerk. dazu 53, 336. — Prin- 
cipien d, elektromagnet. Maschinen 
51, 358. — Hinige elektromagnet. 
Apparate 54, 335. — Methode 
die Konstanten d. volt. Ketten zu 
bestimmen 57, 85. — Ueb. gal- 
yan, Leitungen 58, 409. — Be- 
schreib, e. verbesserten Voltago- 
meters 59, 145. — Galvanische 
Messingreduktion 62, 230. — Gal- 
van. u. elektromagnet. Versuche 
66, 207. — Neue volt. Kombination 
66, 597. — Leitung galvan. Stréme 
durch Flissigkeiten 69, 181. — 
Ueber magnetoelektr. Maschinen 
69, 188. — KEinige neue volt. 
Kombinationen 69, 207. — Re- 
sorption d. Knuallgases im Volta- 
meter dureh die Platinelektroden 
70, 105; Poggendorff dazu 201. 
— Vereinfachung der Uhrwerke, 
welche zur Hervorbringung einer 
gleichform, Bewegung ‘bestimmt 
sind 71, 390. — Das Quecksilber- 
Voltagometer 78, 173. — Hine 
galvan. Eisenreduktion unter Ein- 
wirk. e. kriftigen elektromagnet. 
Solenoids 149, 341. — Anwend. 
sekundirer od. Polarisations-Bat- 
terien auf elektromagnet. Motoren 
150, 583. — s. Lenz. 
Jacobsen, E,, Ueb. die v. Pasteur 
beobachtete Anomalie am ameisen- 
saur. Strontian 118, 493. — Ueb. 
die Bildung der +hémiedrischen 


— 7 


Flachen am chromsauren Natron 
113, 498. 

Jacobson, Einfluss d. chromsaur. 
Kalis auf organische Substanzen 
31, 606. 

Jacobson, J., Untersuchung des 
Stauroliths yon St. Gotthard 62, 
419, — Ueb. schwefelsaur. Queck- 
silberoxyd-Schwefelquecksilber 68, 
410. — Analyse vy. Staurolithen 
verschied. Fundérter 68, 414. 

Jacquelain, Atomgewicht d.Zinks 
57, 262. 

Jacquemyns, Entdeck. der Bei- 
misch. y. Kupfer u. Zink im Brod 
18, 75. — Erscheinung beim Sie- 
den 37, 467. 

Jagn, N., Ueber eine v. dem hy- 
draul. Stoss Anwend. machende 
Luftpumpe 148, 317. 

Jamin, J., Ueb. d. Polarisation d. 
Lichts an Metallen 69, 459; E II, 
299. — Ueb.-die Reflexion yon 
Metallen E II, 437. — Ueber d. 
Haidingerschen Farbenbiischel 74, 


145. — Reflexion d. Lichts yon |° 


durchsicht. Substanzen 74, 248. 
— Ueb. d. Farben d. Metalle 74, 
528. =— Ueber die Reflexion an 
Flissigkeiten 82, 149. — Ueb. d. 
totale Reflexion 82, 279. — Re- 
flexion an der Oberfliche durch- 
sichtiger Korper E I, 232. — 
Reflex. an d. Oberflache v. Flis- 
sigkeiten EK ILI, 269. — Ueb. d. 
Beweg., welche Flissigkeiten bei 
Durchlassung elektr. Stréme yon 
Magneten eingepragt werden 95, 
602. — Neuer Interferenzial-Re- 
fraktor 98, 345. — Endosmose 
d. Gase 99, 327. — Geschwindig- 
keit d, Lichts in Wasser bei ver- 
schied. Temperaturen 100, 478. 
— Neuer Polarisator 137, 174. 

Jannetaz, Farbenverinderung e. 
Minerals bei starker Erhitzung 
123, 192. 

Janouschek, J., Hinige Beobach- 
tungsweisen d. Luftschwingungen 
147, 468. 

Jansen, s. v. Derschau. 
Jansen, J., Ueb. d. irdisch. Linien 
d. Sonnenspektrums 126, 480. 
Janssen, Natur der Gase d. Vul- 

kans auf Santorin 131, 657. 


Jenkin, FL, 


Jehn, Zusammensetz. des Babing- 


tonits von Herbornseelbach 144, 
594. — Desgl. d. Euxenits von 
Hiterd 595. 

Etalon fiir elektr. 
Widerstand 124, 641. — Ueber 
die neue y. der british Associat. 
adoptirte elektr. Widerstandsein- 
heit 126, 369. 


Jenzsch, G., Zusammensetzung d. 


rothen Polyhalits v. Vie 94, 175. 
— Vorkommen und Zusammen- 
setz. eines lithionhalt. Feldspaths 
aus der Gegend v. Radeberg 95, 
304. — Bildung und Zusammen- 
setzung eigenthiiml. thonerdehalt. 
Kalksilikate 95,307. — Mikro- 
skop. und chemisch-analyt. Unter- 
suchung des bisher fiir Melaphyr 
gehalt. Gesteins yom Hockenberg 
bei Neurode 95, 418. — Ueber 
einige phosphorsaure Hisenoxyd- _ 
oxydul-Verbindungen 96, 139; 
98, 629. — Fluor im Kalkspath 
u. Arragonit 96, 145. — Zirkon- 
erdehalt. Tantalit v. Limoges 97, 
104. — Ueb. d. Bestimmung d. 
specif. Gewichte 99, 151. — Ana- 
lyse d. Phonolits vom Nestomitzer 
Berge in Béhmen 99, 417. — 
Verhalten d. Lithions in d. Silikat- 
Analyse bei gleichzeit. Gegenwart 
von Kali 104, 102. — Die kry- 
stallisirte Kieselsiure ist dimorph 
105, 320. — Neu gebildete Sani- 
dinkrystalle in Folge v. Gesteins- 
verwitterung 105, 618; 107, 652. 
— Ueb. d. Krystallform d. Kupfer- 
oxyds 107, 647. — Bemerk. ib. 
optisch zweiaxige Turmaline 108, 
645. — Ueber Flissigkeitsein- 
schlisse in Apatit 126, 187. — 
Ueb. amorphe Kieselerde (amorphe 
Kieselsiure vy. specif. Gewicht 2,6) 


- 126, 497. — Ueb. die am Quarze 


vorkommenden sechs Gesetze re- 
gelmassiger Verwachsung mit ge- 
kreuzten Hauptaxen 130, 597; 
134, 540. 


Jerichau, E.B., Ueb.d. Zusammen- 


strémen fliiss. Korper, die durch 
e. pordse Lamelle getrennt sind 
34, 613. — Die Newtonschen 
Farbenringe u. zwei neue Instru- 
mente 54, 139. 


Jessen, C., Ueb. d. Léslichkeit 
Starke 106, 497; 109, 361; 122, 
482. 

Jochmann, E, Ueb. d. Molekular- 
Konstitution der Gase 108, 153. 
— Ueb die durch Magnetpole in 
rotirend. kérperl. Leitern indu- 
cirten elektr. Stréme 122, 214. 
— Ueb. eine y. Quincke beobach- 
tete Klasse von Beugungserschei- 
nungen und die Phasendnder. d. 
Lichtstrahlen bei totaler u. metall. 
Reflexion 136, 561. — Zuriick- 
werf. u. Brechung d. Lichts durch 
diinne Metallschichten E V, 620. 

Johnson, Nordlichtbeobacht. am 
7. Jan, 1831, 22, 478. 540. 

Johnson, R., s. Calvert. 

Johnston, James F. W., Fragl. 
Verbindung v. Chlor u. Cyaneisen- 
kalium 14, 540. — Ammoniak- 


bildung durch Schwefelwasserstoff | 


u. Salpeterséure 24, 354. — Zer- 
legung d. Plumbo-Calcits 25, 312. 
— Ueb. d. Jodather 31, 585. — 
aa d. Baryto-Calcits 34, 
668. 
Johnston, John, Elektr. Verhalten 
d. Pyroxylin-Papiers 122, 495. 
Jolly, Ph., Experimental - Unter- 
suchungen iib. Endosmose 78, 261. 
— Temperaturbestimmung in d. 
Tiefe einiger bayer. Gebirgsseen 
122, 659. — Ausdehnungs-Koef- 
fidenten einiger Gase u. ib. Luft- 
thermometer J, 82. 

Joly, s. Marcel de Serres. 

Jonas, P., Bildung e. wasserfreien 
Kupferchloriirs in d. Daniell’schen 
Kette 58, 210. 

Jonnes, Moreau de, Submarine 
Erupt. an d, Bahama-Bank 3, 431. 

Jordan, E., Beschreib, e. Apparats 
zum Silberprobiren auf nassem 
Wege 34, 46. 

Jordan, L. A., Chem. Zusammen- 
setzung d. Smectits 77, 591. 
Joule, J. P., Grundgesetz d. War- 
mewirkung des galvan. Stromes 

73, 337. — Ueb. d. mechanische 
* Aequivalent d. Warme bestimmt 
durch die Warmeerreg. bei Rei- 
bung von Fliissigkeiten 73, 479; 
E IV, 601. — Merkwird. Blitz- 

erscheinung 82, 598. 


17 
d.{ Joule, J. P. und L. Playfair, 


Ueb. d. Maximum d. Dichte des 
Wassers 71, 574. 

Joule, J. P- und W. Thomson, 
Warmewirkung bewegter Flissig- 
keiten 97, 576. 

Julia-Fontenelle, Unterscheid. 
v. Baryt- u. Strontianerde 12, 526. 

Julius, Ueber den schwedischen 

sarn ahnliche Erscheinungen in 
Nordamerika EI, 362. 

Jirgensen, J., Uhrthermometer 
fiir mittl Temperatur 39, 524. 

Jungk, C.G., Zur Erklar. d. Er- 
scheinung beim Durchgang der 
Warmestrahlen durch rauhe und 
triibe diathermane Kérper 123, 
148. — Temperaturerniedrig. bei 
d. Absorption d. Wassers durch, 
feste pordse Kérper 125, 292. — 
Ueb. Meeresstrémungen 127, 642. 
— Diffusion des Wasserdampfs 
durch trockne atmosphar. Luft u. 
einige andere hygroskop. Erschei- 
nungen 130, 1. 

Junghuhn, F., Barometr. Héhen- 
messungen auf Java 52, 345. 
Jurine, L. u. F. J. Soret, Be- 
obachtung einer Seitenkimmung 

2, 442. 


K. 


Kammere'r, H., Ueb. die Sauer- 
stoffverbindungen der Halogene 
138, 390. 

Klamtz, L. F., Ueber seine Ver- 
suche zur Bestimm. des Gesetzes 
d. elektr. Abstoss. 5, 301. — Ueb. 
Winkler’s Thermometerbeobacht. 
7, 118. — Seine Versuche und 
Formel iiber die Spannkraft des 
Wasserdampfs 27, 10. 25. — Be- 
obacht, d. tigl. Barometervaria- 
tionen auf d. Rigi und Faulhorn 
27, 345. — Hygrometerbeobacht. 
auf d. Rigi u. Faulhorn 30, 43. 
— Bitte an Meteorologen $1, 288. 

Kappelin u. Kampmann, Ver- 
besser. d. Marsh’schen Apparats 
51, 422. 

Kane, R., Natirl. Arsenikmangan 
19, 145. — Chlor in Schwefel- 
siure 25, 623. — Ueber Schall- 
Interferenz 37, 435. — Einwirk. 


— 78 
d. Ammoniaks auf die Chloride | | 


u. Oxyde d. Quecksilbers 42, 367. 
— Ueb. d. schwefelsaur. u. sal- 
petersauren Quecksilbersalze 44, 
459. — Theorie d. Ammoniakver- 
bindungen 44, 462. — Ueb. d. am- 
moniakal. u. and. basischen Ver- 
bindungen d. Kupfer- u. d. Silber- 
familie 466. — Wirk. v. Arsenik- 
wasserstoff auf schwefelsaures 
Kupferoxyd u. ib. den Mangan- 
alaun 471. — Ueb. eine aus dem 
Essiggeist entspringende Reihe y. 
Verbindungen 473. — Dumasin 
eine neue mit dem Kampher iso- 
mere Flissigkeit 44, 494. — Ueb. 
d. Hervorbringung hérbarer Tone 
55, 152. 

Karlinski, F., Resultate ozono- 
metr. Beobachtungen in Krakau 
93, 627. . 

Karls, Verhalten d. Kamphers zur 
Sublimatlés. 10, 608. — Verhalt. 
d. atherischen Oele zu Ammoniak 
10, 609. 

Karolyi, L. v:, Die Verbrennungs- 
produkte d. Schiesswolle und d. 
Schiesspulvers unter Umstinden, 
welche analog denen der Praxis 
sind 118, 544. 

Karrass, Th.,  Bildungsgesetze 
der Kundt’schen Staubfigur 140, 
160. 

Karsten, C. J. B., Vorkommen 
d. Titans in Hohofenschlacken 3, 
175. — Verhalten d. Kieselerde 
zu Sauren 6, 351. — Die elektr. 
Polarisirung des Flissigen das 
Wesen aller galvan. Thatigkeit d. 
Ketten aus starr. u. fliiss. Leitern 
45, 438. — Ueb. Legirungen, be- 
sonders ib. d. Legir. aus Kupfer 
und Zink 46, 160. — Die Stein- 
salzablagerung bei Stassfurth u. 
Vorkommen d. Boracits als Ge- 
birgsart im dortigen Steinsalz- 
gebirge 70, 557. 

Karsten, G., Ueber elektr. Abbil- 
dungen 57, 492; 58,115; 60, 1. — 
Physikal. Notizen 71, 239: elektr. 
Leit. einiger Schwefelmetalle 239; 
Pyroelektric. des Boracits 243; 
elektr. Staubfiguren 244; Verdun- 
stungsgrenze d. Quecksilbers 245; 
iisirendes Kupfer 246, — Wis- 


senschaftliche Untersuch. d. Ost- 

see und Nordsee J, 506. 

Karsten, G. und F. Brunnow, 
Ueb. relative mittl. Atomabstiande 
57, 255. 

Karsten, H., Bluten d. Rebstocks 
unter d. Tropen 73, 19. — Rohr- 
zucker im Wespenhonig 100, 550. 
— Zur Kenntniss d. Verwesungs- 
processes 109, 346; 115, 343. — 
Zellenkrystalloide im Milchsaft d. 
Jatropha Curcas 109, 514. — 
Veranderungen d. chem. Konsti- 
tution der Pflanzenzellmembran 
109, 640. — Wirkung plotzlicher 
bedeutender Temperaturverande- 
rungen auf d.Pflanzenwelt 115, 
159. — Entwicklungserschemun- 
gen der organ. Zelle 118, 319. 

Kastner, Ueber seine Untersuch. 
des Wiesbadener Wassers 4, 89; 
7, 452. — Ueb. seine Mischungs- 
elektric. d. Mineralwasser 4, 90. 

Kastner, F., Neue Versuche itber 
d. singenden Flammen 148, 658. 

Kater, Beschreib. e. Lichtbogens 
14, 622. — Sein Kollimator 28, 
109. 110. 

Kayser, G. A., Ueb. einige oxal- 
saure Doppelsalze 60, 140. — 
Ueb. ein am 13 Dechr. 1863 in 
Hermannstadt stattgefund. Gewit- 
ter ungewohnlicher Art 125, 165. 

Kayser, G. E., Ueb. e. Cyclus vy. 
zwolf Zwillingsgesetzen, nach wel- 
chen d. Krystalle d. ein- u. zwei- 
gliedr. Feldspathgatt. verwachsen 
34, 109. 301. 

Kazim-Beg, Beschreib. des See’s 
Ala-gul u. der Héhle Uybeh 23, 
295. 

Keferstein, W., Krystallform eini- 
ger chem. Verbindungen 99, 275 

Keilhau, Geognostische Beobacht. 
im stidl. Norwegen 5, 1. 133. 261. - 
389. — Ueber Kontaktbildungen 
in d. Natur 14, 131. — Magnet. 
Beobacht. 14, 378. 879. — Nord- 
licht in Finnmarken 14, 618. 

Keller, Ph., Der Meteorsteinfall 
von Orvinio im August 1872, 
150, 171. 

Kenngott, G.A., Krystallform d. 
Rhombenglimmers 73, 601. — 
Blatterdurchginge d. Quarzes 73, 


= 8% 


602. — Ueb. d. trigonalen Tra- 
pezoeder d. hexagonalen Systems 
u. ihr Vorkommen am Quarz 94, 
591. — Acanthit e neue Species 
in d. Geschlecht d. Silberglanze 
95, 462. — Ueber die Krystall- 
gestalten d. Strychnins 95, 613. 
— Zwei neue krystallinische Ver- 
bindungen vy. Zink und Antimon 
gefand. v. J. P. Cooke 96, 584. 
— Ueber einige Krystallgestalten 
d. Siderits 97, 99. — Besondere 
Exemplare d. Calcits 97, 310. — 
Ueber das Tyrit genannte Mineral 
97, 622; 104, 330. — Gestérte 
Krystallbildung des Quarzes 97, 
628. — Beschreib. eines neuen 
Minerals vy. Felsébanya in Ungarn 
98, 165. — Pyritkrystalle in 
Quarz 98, 168. — Zusammensetz. 
d. Vanadinits 99, 95. — Ueb. d. 
Pseudomorphosen des Kupfers 
100, 467. — Mineralog. Notizen 
(betreff. ein mit Dioptas vorkomm. 
Mineral, e. Pseudomorphose des 
Wernerits, yerschiedenes tiber Cal- 
cit) 102, 308. 

Kerckhoff, P. J. van, Versuche 
ib. d. sogen. Spharoidalzustand 
d. Wassers 84, 136. 

Kerndt, Th., Krystallform u. chem. 
Zusammensetz. d. Geokronits v. 
Val di Castello in Toscana 65, 
302. 

Kersten, C., Zerlegung mehrerer 
sichs. Mineralien 26, 489. — Zer- 
legung d. Wismuthblende 27, 81. 
— Analyse des zinkischen Ofen- 
bruchs auf d. Freiberger Hiitten 
31, 64. — Kiinstl. Darstellung d. 
Feldspaths 33, 336. — Ueb. eine 
auf Wiesen gebildete lederartige 
Substanz 46, 183. — Neue Vor- 
kommnisse d. Selens 46, 265. — 


Fernerweit. Vorkommen d. Lan- | 


thans 47, 210. — Untersuch. d. 
Monazits eines Thorerde u. Lan- 
thanoxyd enthaltenden_’ Minerals 
aus d. Ural 47, 385. — Chem. 
Untersuch. d. Miloschins aus Ser- 
bien 47, 485. — Chem. Unter- 
suchung des; Wolchonskoits” 47, 
489. — Ueber d. bleihalt. Arra- 
gonit yon Tarnowitz 48, 352. — 
Bildung u, Darstellung d. blauen 


Titanoxyds auf trocknem Wege 
u. Ursache d. blauen Farbe man- 
cher Hohofenschlacken 49, 229. 
— Kiinstliches Rothkupfererz 49, 
358. — Versuche iib. d. Ursache 
d. blauen Farbung mancher Na- 
tur- und Kunstprodukte 50, 313. 
— Neues ziemlich reichliches Vor- 
kommen d. Vanadins in Deutsch-— 
land 51, 539. — Ferneres Vor- 
komm. d. Vanadins in den ver- 
schied. Kupferschieferschlacken u. 
metall. Produkten vy. Mannsfelder 
u. and. Hiitten 52, 629. — Re- 
sultate d. Priif. d. Kupferschiefers 
sowie mehrerer damit vorkomm. 
metall. Mineralien auf Vanadin 
53, 385. —- Ueb. einen in Braun- 
eisenstein u. Bitumen umgewan- 
delten Menschenschadel 53, 387. 
— Untersuch. eines krystallisirten 
Hiittenprodukts gefallen bei der 
Bleiarbeit in Freiberg 55, 118. — 
Ein eigenthiim]. Eisenhohofenpro- 
dukt u. neues Vorkomm. d. Va- 
nadins 59, 121. — Untersuch. d. 
Feldspathporphyrs aus der Frei- 
berger Gegend 59, 129, — Unter- 
suchung e. quecksilberhalt. Fahl- 
erzes y. Val di Castello in Toseana 
59, 131. — Chem. Zusammen- 
setzung der Produkte d. freiwill. 
Zersetzung d. Kobalt- u. Nickel- 
erze 60, 251. — Chem. Unter- 
suchung einiger Feldspathe von 
Egersund 63, 123. — Untersuch. 
der Schalenblende yon Raibel in 
Karnthen 63, 132. — Vorkommen 
y. Yttererde u. Ceroxydulsilikaten 
im sachs. Erzgebirge 63, 135. — 
Ueber Zinkoxysulfuret 64, 494. 


Kesselmeyer, P. A,, Ueber den 


Meteorstein von Lons-le- Saunier 
im Jura-Depart. 117, 526. — 
Einige angebliche Meteorsteinfalle 
120, 506. — Aelteste Nachricht 
tb. d. Meteorsteinfall zu Ensis- 
heim 121, 333. — Meteorsteinfall 
bei Tirlemont in Belgien am 7, 
Dec, 1863 u. tb. d. angeblichen 
Meteorsteinfall bei Brest 122, 186. 
— Ueb. zwei vermeintl. Meteor- 
steine in Griechenland 122, 494. 
— Der Meteorsteinfall zu Orgueil 
u. Nohic bei Montauban 122, 654. 


— Muthmaassliche Brandstiftung 
durch eine Feverkugel 126, 188. 

Kessler, F., Ueb. die Polythion- 
siure 74, 249. — Ueber einige 
dithionigsaure Salze 74, 274. — 
Weinsaur. Strontian-Antimonoxyd 
u. e. Verbindung desselben mit 
salpetersaurer Strontianerde 175, 
410. — Ueb. die volumetrischen 
Bestimmungen d. Arsens, Anti- 
mons u. Eisens 95, 204. — Ein- 
fluss des freien Sauerstoffs bei 
Reduktions- u. Oxydationsanaly- 
sen 96, 332. — Ueb. die Atom- 
gewichte d. Chroms, Arsens und 
Antimons 113, 134; Berichtigung 
117, 352. — Verhalten d. Chrom- 
siure u. der Uebermangansdure 
gegen d. niederen Oxydationstufen 
des Eisens, Arsens u. Antimons 
118, 17. — Ueb. einige Fille d. 
inducirten Sauerstoffithertragung 
119, 218. — Bemerk. zu e. Auf- 
satz v. Lenssen (betreff. Oxyda- 
tions- u. Reduktionserscheinungen) 
121, 615. 

Kesslor, G., Ueb. d. Longitudinal- 
linien d. Sonnenspektrums 85, 364. 

Ketteler, E., Dispersion d. Lichts 
in den Gasen 124, 390. — Ein- 
fluss der ponderabelen Molekile 
auf d. Dispersion d. Lichts und 
Bedeutung d. Konstanten d. Dis- 
persionsformeln 140, 1. 177. — 
Analytisch - synthetischer Misch- 
farben-Apparat 141, 604. — Kin- 
fluss der astronom. Bewegungen 
auf d. opt. Erscheinungen 144, 
109; Zum Doppler’schen Princip 
110; Aberration d. Lichtbrechung 
287; Zur Theorie der einfach 
brechenden Mittel mit extraordi- 
narem Strahl 363; Erweiterun 
des Doppler’schen Princips 144, 
550; Zur Theorie d. Fizeau’schen 
Versuchs tib. d. Drehung d. Po- 
larisationsebne; Schwingungsrich- 
tung d. polaris. Lichts 146, 406. 
— Aberration des Lichts in den 
anisotropen Mitteln, Erweiter. d. 
Fresnel’schen Theorie 147, 404. 
478; Wellenfliche bewegter dop- 
peltbrech. Mittel; Fixirung des 
Strahles durch die ponderablen 
Molekiile 148, 435. — Das spe- 


80 


cifische Gesetz d. sogen. anomalen 
Dispersion J, 166. 

Khanikoff, N., Uebersetzer des — 
Buchs d. Waage d. Weisheit v. 
Al-Khazini 145, 336. 

Kholenati, Die Gletscher des 
Kasbek 66, 553. 

Kidd, Ueber d. Naphtalin 7, 104. 
Kiessling, K., Ueb. d. Schallinter- 
ferenz e. Stimmgabel 130, 177. 
Kind, Artes. Brunnen zu Mondorf 
67, 144. — Riesiges Bohrloch zu 

Stiring bei Forbach 84, 320. 

Kindler, A., Bildung einiger Hisen- 
erze 37, 203. — Mechanische 
Verbreit. v. Salzlésung in d. Luft 
52, 464. — Ueb. e. Veranderung 
d. Knochen im Erdboden 87, 611. 

Kindt, Ueb. die Veraénderung der 
Starke durch Salpeter-Schwefel- 
siure, Auffind. d. Baumwolle in 
Leinwand u. tber Schiessbaum- 
wolle 70, 167. — Phosphorescenz- 
licht 131, 160. 

Kirchhoff, G., Durchgang eines 
elektr. Stromes durch e. Ebene, 
insbesondere durch eine kreisfér- 
mige 64, 497; 67, 344. — Ueber 
d. Auflésung d. Gleichungen, auf 
welche man bei Untersuchung d. 
linearen Vertheil. galvan. Stréme 
gefihrt wird 72, 497. — Anwend- 
barkeit d. Formeln fiir ‘d. Inten- 
sitéten d. galvan. Stréme in einem 
Systeme linearer Leiter auf Sy- 
steme, die zum Theil nicht aus 
linearen Leitern bestehn 75, 189. 
— Bestimm. d. Konstanten, von 
welcher die Intensitaét inducirter 
elektr. Stroéme abhangt 76, 412. 
— Kine Ableitung d. Ohm’schen 
Gesetze, welche sich an d. Theo- 
rie der Elektrostatik anschliesst 
78, 506. — Ueb. d. Schwingun- 

en einer kreisférm. elast.'Scheibe 
1, 258. — Ueb. die Bewegung 
der Elektricitét in Drahten 100, 
193. 351. — Beweg. d. Elektric. 
in Leitern 102, 529. — Ueb. e. 

_ Satz der mechan. Warmetheorie 
u. einige Anwendungen desselben 
103, 177. — Ueb. d. Spannung 
des Wasserdampfs bei Tempera- 
turen, die d. Eispunkt nahe sind 
103, 206. — Spannungen d. Dam- 


pfes von Mischungen aus Wasser 
und Schwefelsaure 104, 612; Er- 
wider. auf Wiillner’s Bemerkung 
dazu 106, 322. — Verhiltniss d. 
Querkontraktion zur Lingendila- 
tation bei Staében vy. federhartem 
Stahl 108, 369. — Winkel der 
opt. Axen d. Arragonits fir die 
verschied. Fraunhofer’schen Li- 
nien 108, 567. — Ueb. d. Fraun- 
hofer’schen Linien 109, 148. — 
Verhiltniss zwischen d. Emmis- 
sionsvermégen u. d. Absorptions- 
vyermégen d. Kérper fir Warme 
u. Licht 109, 275. — Zur Ge- 
schichte der Spektralanalyse und 
der Analyse d. Sonnenatmosphire 
118, 94. — Zur Theorie d. Ent- 
ladung einer Leydener Flasche 
121, 551. — Einfluss d. Warme- 
leitung in e. Gase auf d. Schall- 
bewegung 134, 177. — Zur Theo- 
rie des in e, Kisenkérper inducir- 
ten Magnetismus E V, 1. 

Kirchoff, G. und R. Bunsen, 
Chemische Analyse durch Spek- 
tralbeobachtungen 110, 161; 113, 
337. 

Klaproth, J., Die Vulkanev. Japan 
21, 831. — Ursprung d. Wortes 
Bussole (nicht Boussole) 43, 413. 

Kleefeld, A., Eine Beobacht. des 
St. Elmsfeuers 112, 643. 

Klinkerfues, s. Sohncke. 

Kléden, G. A. v., Ueb. d. Sinken 
der dalmatischen Kiisten 43, 361. 

Kléden,K.F.v., Ueb. Feuermeteore 
2, 219. — Ueb. d. Potsdamer Mi- 
neralquelle 2, 222. — Nordlicht- 
beobacht. am 7. Jan. 1831, 22, 442. 

Knight, Beobacht. iber Grundeis 
28, 208. 

Knoblauch, 'H., Veranderungen, 
welche die strahl. Warme durch 
diffuse Reflexion erleidet 65, 581. 
— Untersuch. tiber die strahl. 
Wirme: Instrumente 70, 205; 
Durehgang der strahl. Wiarme 
durch diathermane Kérper mit 

_besond. Riicksicht auf die Tem- 
peratur der Warmequellen 210; 
Erwarm. d. Kérper durch strahl. 
Wirme 230; Wirmeausstrahlungs- 
vermégen der Kérper 170, 337; 
Vergleich d. Wirme, welche von 


81 


— 


verschied. Kérpern innerhalb ge- 
wisser Temperaturgrenzen _ aus- 
gestrahlt wird 70, 352; Vergleich 
der vy. verschied. Kérpern diffuse 
reflekt. Warme 71, 1; ib. Warme- 
quellen 71, 58. — Doppelbrechung 
d. strahl. Warme 74, 1. — Beu- 
gung d. strahl. Warme 74, 9. — 
Polarisation der strahl. Warme 
durch Reflexion 74, 161. — Desgl. 
durch einfache Brechung 170. — 
Desgl. durch Doppelbrechung 177. 
— Ueb. die Longitudinalstreifen 
im Sonnenspektrum 74, 389. — 
Verhalten krystallisirter Kérper 
zwischen elektr. Polen 83, 289. 
— Abhingigk. d. Durchgangs d 
strahl. Warme durch Krystalle 
v. ihrer Richtung in denselben 
85, 169; 93, 161. — Einfluss, 
welchen Metalle auf die strahl. 
Warme ausiiben 101, 161. — Zu- 
sammenhang zwischen d. physikal. 
Eigenschaften u. d. Strukturver- 
haltnissen bei verschied. Holzarten 
105, 623. — Ein Paar opt. Vor- 
lesungsversuche 107, 323. — Ueb. 
d. Interferenz d. Warmestrahlen 
108, 610. — Ueb. die yon ver- 
schied. Kérpern reflekt. Warme- 
strahlen 109, 595. — Ueber den 
Durchgang der strahl. Warme 
durch polirtes, mattes u. beruss- 
tes Steinsalz u. tb. die Diffusion 
d. Warmestrahlen 120, 177; 125, 
1. — Durehgang d. Warme- und 
Lichtstrahlen durch geneigte di- 
athermane u. durchsicht. Platten 
128, 161. — Interferenzfarben d. 
strahl. Warme 131, 1. — Durch- 
gang der strahl. Wirme durch 
Sylvin 136, 66. — Durchgang 
d. strahl. Warme durch Steinsalz 
u. Sylvin 139, 150. — Historische 
Bemerk. zu e. Verdffentlichung 
vy. G. Magnus ib. die Reflexion 
d. Warme 139, 282. — Durch- 
gang d. Warmestrahlen durch ge- 
neigte diathermane Platten 146, 
821. — Reflexion d. Warme- u. 
Lichtstrahlen y. geneigten diather- 
manen u. durchsichtigen Platten 
J, 280. 

Knoblauch, H. u. J. Tyndall, 
Verhalten krystallisirter Kérper 

6 


ee 


zwischen d. Polen eines Magnets 
79, 233; 81, 481. 

Knochenhauer, K.W., Ueber d. 
Gesetze des Magnetismus nach 
Ampere’s Theorie 34, 481. — 
Oerter d. Maxima u. Minima des 
gebeugt. Lichts nach d, Fresnel’- 
schen Beobachtungen 41, 103. — 
Ueb. e. besondere Klasse v. Beu- 
gungserscheinungen 43, 286. — 
Ueb. d. galvan. Flugrad 45, 149. 
— Ueb. d. Richtungsstrahlen od. 
Richtungslinien beim Sehen 46, 
248. — Higenschaften d. gebund. 
Elektricitit 47, 444. — Eine Be- 
obachtung betreff. den die elektr. 


Ladung trennenden Nichtleiter 51, | 


125. — Ueber Blendungsbilder 
53, 346. — Versuche ib. d. ge- 
bund. Elektric. 58, 81. 211. 391. 
— Ueb. den Nebenstrom im ge- 
theilten Schliessungsdraht d. Batt. 
60, 70. 235. — Ueber die elektr. 
Stréme im getheilten Schliessungs- 
drahtd. Batt. 61,55. — Zusammen- 
hang d. Formeln, welche d. Warme- 
entwickl. durch d. elektr. u. durch 
d. galvan. Strom bestimmen 62, 
207. — Schwiichung des Haupt- 
stroms bei getheiltem Schliessungs- 
draht der Batterie 62, 353. — 
Neue Versuche tiber den elektr. 
Nebenstrom 64, 64. 284. — Ueb. 
d. Gesetz, nach welchem ein nicht 
isolirter Korper y. d. Innenseite 
der elektr. Batterie angezogen 
wird 65, 569. — Zum elektr. 
Nebenstrom 66, 235. — Bestim- 
mung der kompensirten Draht- 
langen ohne Luftthermometer 67, 
327. — Vertheilung der freien 
Spannung auf dem Schliessungs- 
draht d. elektr. Batterie 67, 468. 


— Lésung des kirzlich tiber d. | 
Verzweigung galvan. Stréme auf- | 


gestellten Problems fiir den Ent- 
ladungsstrom der elektr. Batterie 
68, 136. — Spannungsverhiltnisse 
beim Ladungsstrom der elektr. 
Batt. 69, 77. — Vergleich der 
elektr. mit den galvan. Formeln 
69, 421. — Spannungsverhiltnisse 
beim elektr. Nebenstrom 70, 106. 
255. — Erscheinungen, die mit 
dem elektr. Ladungsstrom zusam- 


menhangen 71, 343. — Ueb. den 
Widerstand der Luft im Schlies- 
sungsbogen d. elektr. Batterie 78, 
42. — Ueber Sceitenentladungen 
am Schliessungsbogen der elektr. 
Batt. 718, 54. — Zusammenhang, 
in welchem die Stromtheilung u. 
der Nebenstrom d. elektr. Batterie 
miteinander stehn 79, 255. — 
Korrektion d. Beobachtungen bei 
Anwend. ungleicher Flaschen zu 
d. elektr. Batterien 79, 354; Ent- 
geonung auf e. Bemerk. y. Riess 
dazu 80, 575. — Ueb. d. Tonen 
d. Nebenbatterie 90, 189. — Ein- 
fluss der Nichtleiter auf d. Starke 
d. elektr. Induktion 93, 407. — 
Wirk. e. Eisendrahtbiindels auf 
d. elektr. Strom 97, 260. — No- 
tiz betreff. d. elektr. Funken 104, 
643. — Reklamat. in Betreff der 
v. Bauschinger fiir den Verthei- 
lungskoeffic. aufgestellten Formel 
104, 654. — Theilung des Bat- 
teriestromes nach dem Galvano- 
meter 126, 228. — Ueb.-den in 
der Theorie der Batterie-Entlad. 
angenommenen Widerstand des 
Schliessungsbogens 127, 443. — 
Giltigkeit d. aquivalenten Linge 
im einfachen Schliessungsbogen d. 
Batterie 127, 593. — Einfluss d. 
Ventils auf d. Batteriestrom 129, 
78. — Versuche tb. d. Theilung 
d. Batteriestromes mit Ricksicht 
auf d. Theorie derselben 133, 447. 
655; Feddersen dazu 139, 639; 
Entgegn. von Knochenhauer 141, 
596. — Versuche zur Theorie d. 
Leydener Flasche 138, 11. 214. 
— Ueb. d. Nebenstrom E V, 146. 
470; E VI, 302. 607. 

Knopfer, L., Ueb. d. Zirknitzer 
See EI, 382. 

Knop, A. u. M. Seubert, Ueber 
d. angebl. Meteorstein v. Baden- 
Baden 134, 175. 

Knorr, E., Gang der Temperatur 
zu Kasan im J. 1833 nebst dem 
mittl. Stand d. Barometers, Ther- 
mometers u. Psychrometers 1834 
u. 1835, 42, 647. — Darstell. v. 
Warmebildern 58, 8320. — Web. 
Thermographie 58, 563. — Ueb. 
das von Moser entdeckte dunkle 


— § 


Licht u. ab. d. Erzeug. vy. Warme- 
bildern 60, 18. — Ueber elektr. 
Abbildungen u. Thermographien; 
drei Artikel 61, 569; 62, 464; 
63, 506. — Praktische Bemer- 
kungen zur Daguerreotypie 65, 
30. — Beobacht. e. Irrlichts 89, 
620. — Der Tastengyrotrop und 
seme Anwend. zu physikalischen 
Zwecken u. in d. magnet. Tele- 
graphie 90, 177. — Ueb. d. neue 
Mikrometer yon Petruschewsky 
111, 125. — Messung d. Gehir- 
weite und Ungleichheit derselben 
fur das rechte und linke Ohr 
113, 320. 

Knox, G., Bitumen in Mineralien 

26, 563 


Koch, Seine Versuche titb. d. Aus- 


strémen der Luft 2, 39. 


Kodweiss, Zerlegung der Harn- 


sdure u. deren Produkte 19, 1. 


Kéchlin, Ueber seine Chromsiure 


16, 100. 


Kohler, F., Zerlegung d. Schiller- 


spaths 11, 192. — Untersuch. d. 
Varietéten des Diallags 13, 101. 
— Krystallform des Strahlkieses 
von Almerode 14, 91. — Die 
Krystallform d. Turmalins, Zink- 
silikats u. Boracits in Bezug auf 
ihre Pyroelektricitét 17, 146. — 
Zur Naturgeschichte des Kreuz- 
stems oder Harmotoms 37, 561. 
— Ueb. d. Verbindungen der bei- 
den Sauren d. Selens mit d. bei- 


Knox, Th., Neuer Regenmesser 
43, 421. 

Kobell, F. y., Zerlegung d. Thrau- 
lits 14, 467. — Zerleg. d. Olivins, 


den Quecksilberoxyden und das 

natirl. selenigsaure Quecksilber- 

oxydul, Onofrit 89, 146. 
Kélbing, F. W., Beobachtung d. 


Kupferschaums u. Kieselmalachits 
18, 249. — Opt. Eigenschaften 
d. Arragonits, Glimmers u. Gyp- 
ses 20, 342. — Polarisirende Higen- 
schaft d. Glimmers 20, 412. — 
Bezeichn. fiir d. klinorhombische 
System 20, 401. — Zerleg. des 
Magneteisensteins 23, 347. — Zer- 
legung des Pyrops y. Stifelberg 
a7 695. — Berechn. d. Gestalten 
d. tesseralen Systems 41, 314. — 
Ueb. das Titaneisen 62, 599. — 
Optisch - krystallographische Be- 
obachtungen u. e.neues Polariskop, 
Stauroskop 95, 320. — Ueber e. 
Gemsbart-Elektroskop u. itb. Mi- 
neral-Elektricitat 118, 594. — Zu 
Brezina’s Vorschlag e. Modifika- 
tion d. Stauroskops 129, 478. — 
Ueb. d. typischen u. empir. For- 
meln in d. Mineralogie 134, 425. 
— Verhalten des Disthens im 
Stauroskop u. die dabei zu _be- 
obachtenden nicht drehbar. Kreuze 
136, 156. —- Ueb. Krystallwasser 
141, 446. — Zur Frage iib. d. Kin- 
fiihrung d. modernen chem. For- 
meln in die Mineralogie E VI, 318. 


“ Kober, J., Ueber die angeblichen 


Dunstblischen in d. Atmosphire 
144, 395. 

Kocevar, Meteorsteinfall bei Mi- 
Jena in Croatien 56, 349. 


Nordlichts y. 18. Febr. 1837 zu 
Gnadenfeld bei Kosel 40, 472. — 
Meteorolog. Beobachtungen 62, 
373; T1, 308. 


Koene, C. J., Wirkung zwischen 


schwefliger Sdéure und Zink oder 
Eisen u. Zusammensetzung der 
daraus hervorgehenden Produkte 
63, 245. 431. — Hauptfolgerun- 
gen, zu welchen die Entdeckung 
d. schwefelsaur. Stickstoffoxyds 
Anlass gegeben, nebst ©. experi- 
mentell. Beweisfiihrung yom Nicht- 
dasein dieses Salzes 63, 455. — 
Bestimm. d. Chlorwasserstoffsiure 
in 6. Flissigkeit, die freies Chlor 
enthalt 64, 404. — Von d. Natur 
des Kénigswassers, v. der Unter- 
salpetersiure als Oxydationsmittel, 
y. d. Konstitution dieser Saure u. 
der Rolle, welche sie gegen orga- 
nische Kérper spielt 64, 4235 
Ueb. d. Natur des aus d. Wech- 
selwirkung v. schwefliger Saure 
und Untersalpetersiure hervor- 
gehenden Produkts nebst experim. 
Beweis v. dem Nichtdasein dieser 
letzten Séure in d. Krystallen, die 
sich bei d. Fabrikation d. Schwe- 
felstiure bilden 65, 268. — Ueb. 
d. Theorie v. Péligot u. v. Bau- 
drimont tb. die Fabrikation der 
Schwefelsiure 65, 273. -- Bil- 
(He 


dung d. unterjodigen Saéure und 
die bei d. Umwandlungen dieser 
neuen Siure stattfind. Reaktionen 
66, 302. — Konstitution d. Unter- 
schwefelsiure 103, 171. 


Kénig, R., Apparat zur Messung 


der Geschwindigkeit des Schalles 
118, 610. -- Zur Theorie der 
Klangfiguren v. Wheatstone 122, 
238. - Mittel don wechselnden 
Dichtigkeitszustand der Luft in 
ténenden Orgelpfeifen sichtbar dar- 
zustellen. 122, 242. 660. — Ap- 
parat um Schwingungen mit mog- 
lichst geringem Verlust ihrer In- 
tensitat vom tdnenden Kérper 
zum Ohre zu leiten 122, 473. — 
Die manometr. Flammen 146, 161. 


Kénlein, Natiirl. Naphtalin, Schee- 


i 


< 


x 


rerit 12, 336. 

észegh, Ueber den Seitendruck 
d. Erde 28, 46. 

ohlrausch, F., Ueber die elast. 
Nachwirk. bei der Torsion 119, 


337. — Apparat, welcher e. ab- | 


geschloss. Raum auf konstanter 


Temperatur erhalt 125, 626. — | 


Zur Kenntniss d. elast. Nachwir- 
kung 128, 1. 207. 899. — Selbst- 
thatiger Regulator fir d. galvan. 


Strom 132, 266. — Ueb. die v. | 


d. Influenzmaschine erzeugte Elek- 
tricitétsmenge nach absolut. Maass 


135, 120. — Kine Bestimm. der | 


specif. Warme d. Luft bei kon- 
stant Volumen mit dem Metall- 
barometer 136, 618; Kurz dazu 
138, 335; desgl. Boltzmann 141, 
473. — Bestimm. der absoluten 
horizontal. Intensitét d. Erdmag- 
netismus durch Strommessung 138, 
1. — Die erdmagnet. Elemente 
fir Gottingen nebst Sikularvaria- 
tionen 188, 173. — Ueber einige 
hydro- und thermoelektr. Krafte 
zuriickgefiihrt auf Siemens’sches 
Widerstandsmaass u. Weber’sches 
Strommaass 141, 456. -- Drei 
Methoden d. Widerstandsbestimm. 
mit inducirten Strémen 142, 418. 
— Das Weber’sche kompensirte 
Magnetometer zur Bestimm. der 
erdmagnet. Intensitat 142, 547. 
— Hine durch Dispersion heryor- 
gebrachte stereoskopische Erschei- 


84 — 


nung 143, 144. — Einfaches Mit- 
tel die Ablenk. oder Zerstreuung 
eines Lichtstrahles zu vergréssern 
143, 147. — Elektromotor. Kraft 
sehr dinner Gasschichten auf 
Metallplatten 148, 143. — Elektro- 
chemisches Aequivalent des Sil- 
bers 149, 170. — Warme - Aus- 
dehnung d. Hartgummi’s (Kamm- 
masse) 149, 577. — Bestimmung 
d. Verhiltnisses d. specif. War- 
men u. Abkihlungsgeschwindigk. 
einiger Gase 149, 579. — Ein 
Variationsbarometer 150, 423. — 
Zuriickfiihrung d.»Siemens’schen 
galvan. Widerstandseinheit auf 
absolutes Maass EVI, 1. — Wirk. 
der Polarisation auf alternirende 
Stréme und iber einen Sinus- 
Induktor J, 290. 

Kohlrausch, F.u. F. L. Loomis, 
Elasticitét d. Hisens, Kupfers u. 
Messings, insbesondere ihre Ab- 
hangigkeit yon der Temperatur 
141, 481. 

|Kohlrausch, F. u. W. A Nip- 
poldt, Giltigkeit der Ohm’schen 
Gesetze fir Elektrolyte u. numer. 
Bestimm. d. Leitungswiderstandes 
d. verdiinnten Schwefelsaure durch 
alternir. Stréme 138, 280. 370. 

Kohlrausch, R., Ueb. das Dell- 
mann’sche Elektrometer 72, 353; 
74, 499. — Der Kondensator in 
Verbind. mit dem Dellmann’schen 
Elektrometer 75, 88. — Die elek- 
tromotor. Kraft ist der elektro- 
skop. Spannung an d. Polen der 
gedffneten Kette proport. 75, 220. 
— Elektroskop. Higenschaften d. 
geschloss. galvan. Kette 78, 1. — 
Ueb. den Ursprung der elektro- 
motorischen Kraft in d. Daniell- 
schen Kette 79, 177. — Versuch 
zur numerischen Bestimmung d. 
Stellung eimiger Metalle in der 
Spannungsreihe 82, 1. — Zur 
Erklar. d. elektromotor. Kraft d. 
Grove’schen Kette 82, 407. — 
Die elektroskop. Eigenschaften d. 
Thermokette 82, 411. — Ueber 
elektrische Differenzen und iiber 
Faraday’s Schwefelkaliumkette 88, 
464. — Das Sinus-Elektrometer 
88, 497. — Theorie des elektr. 


Riickstands ind. Leydener Flasche 
91, 56. 179. — Ueb. die elektr. 
Vorginge bei d. Elektrolyse 97, 
397. 559. — Ueb. Regnault’s Be- 
stimmung d. Gewichts eines Liters 
Luft u. die Dichtigkeit des Was- 
sers bei Null 98, 178. 

Kokscharow, N. v., Bagrationit, 
ein neues uralisches Mineral 73, 
182. — Ueb. e. neuen Sechsmal- 
achtflachner 73, 188. — Ueber 
Brookitkrystalle v. Ural 79, 454. 
— Ueber das Krystallsystem des 
Chiolith’s 83, 587. — Ueb. Kry- 
stalle d. Chlorits v. der Achma- 
tow’schen Grube im Ural u. ihre 
Bezieh. zum Chlorit vy. Schwar- 
zenstein in Tyrol, zum Ripidolith, 
Lophoit, Pennin und Kimmererit 
85, 519. — Ueber den Cancrinit 
aus dem Tunkinskischen Gebirge 
90, 613. — Neues Skalenoeder 
des ‘Hisenglanzes E IIT, 320. — 
Resultate v. Messungen an Rutil- 
und Bleivitriolkrystallen 91, 154. 
— Krystallisirter Skorodit von 
einem neuen Fundort 91, 488. — 
Resultate der an Krystallen des 
Vesuyians ausgefiihrten Messun- 
gen 92, 252. — Ueb. d. zweiax. 
Glimmer vom Vesuv 94, 212. 
— Ueb. d. Klinochlor v. Achma- 
towsk 94, 216. 336. — Ueb. d. 
Euklas v. Ural 103, 347. 

Kolke, H. vom, Neue Methode 
die Intensitiét d. Magnetismus zu 
bestimmen nebst einigen mit Hilfe 
derselben gefundenen Resultaten 
81, 321. 

Koller, M., Gang der Luftwairme 
zu Kremsmiinster 54, 595. 

Kommerell, s. Emsmann. 

Komonen, A., Xenolit ein neues 
Mineral 56, 643. — Zerlegung d. 
Leuchtenbergits aus dem Ural 
59, 492. 

Koosen, J. H., Methode die Ab- 
weichung der Magnetisirung des 
Eisens v. d. Proportionalitat mit 
der Stromstaérke zu beobachten 
85, 159. — Ueb. d. Induktions- 
strom d, elektromagnet. Maschine 
85, 226. — Zur Theorie d. Sax- 
ton’schen Maschine 87, 386. — 
Elektromagnet. Wirkung galvan. 


85 — 
Stréme von sehr kurzer Dauer 
87, 514. — Ueb. d. Erwairmung 
und Abkihlung, welche die per- 
manenten Gase erfahren sowohl 
durch Kompression und Dilata- 
tion als auch durch Berithrung 
mit Kérpern von verschied, 'Tem- 
peratur 89, 437. — Gesetze der 
Entwicklung von Warme u. me- 
chanischer Kraft durch d. Schlies- 
sungsdraht der galvan. Kette 91, 
427. 525. — Beschreibung einer 
elektro-magnetischen Maschine 91, 
552. — Ueber die Ladung der 

Leyd. Batterie durch  elektro- 

magnet. Induktion 97, 212. — 

Entwickl. d. Fundamentalgesetze 

tb. die Elastititaét u. das Gleich- 

gewicht chemisch homogener K6r- 
per 101, 401. — Wirk. d. unter- 
brochenen Induktionsstromes auf 

d, Magnetnadel 107, 193. — Unter- 

schied d. Warmestrahlung in ge- 

schlossenen Thalern u. auf Hoch- 
ebnen 117, 611. — Verwendung 

des ttbermangansauren Kalis in d. 

galyanischen Batterie 144, 627. 

— Einige Higenthimlichkeiten d. 

galyanischen Polarisation insbe- 

sondere in d. Kali-Hypermangan- 

kette J, 24. 

Kopp, H., Einfache Konstrukt. e. 
Differentialbarometers 40, 62. — 
Vorausbestimmung d. specif. Ge- 
wichts einiger Klassen chemischer 
Verbindungen 47, 133. — Ueber 
die Volumtheorie 52, 248. — Ab- 
hingigkeit der Krystallform vom 
Atomyolumen u. Aenderung der- 
selben durch Erwirmung 52, 262. 
— Verhalten der verschiedenen 
Mischungen aus Alkohol u. Was- 
ser in Bezug auf Dichtigkeit 53, 
356. — Isomorphismus analoger 
Verbindungen ohne Isomorphism. 
der entsprechenden Bestandtheile 
53, 446. — Ueb. d. Volumtheorio 
u. L. Gmelin’s Atomzahlentheorie 
54, 202. — Beriicksichtigung der 
Temperatur bei Vergleichung d. 
specif. Volume 56, 371. — Ueb. 
d. abgekiirzte Barometer 56, 513. 
— Ueb. Siedepunktsregelmiissig- 
keiten u. daraus abgeleitete Fol- 
gerungen, sowie wtb, die Theorie 


poe Hae 


d. specif. Volume d. Flissigkeiten 
63, 283; 65, 89. — Bemerk. zu 
Léwig’s Volumtheorie 69, 506. -- 
Ueb. d. specif. Gewicht, d. Aus- 
dehnung durch die Warme und 
d. Siedepunkt einiger Flissigkei- 
ten 72. 1. 223, — Ueb. die spe- 
cifische Warme einiger Flissig- 
keiten 75, 98. — Ueber Siede- 
punktsregelmassigkeiten und H. 
Schréder’s neueste Siedepunkts- 
theorie 81, 374. — Ausdehnung 
einiger festen Kérper durch die 
Wiarme 86, 156. 

Koppe, C., Theorie der nordéstl. 
und siidwestl. Winde in der ge- 
miissigten Zone 112, 486. 

Kosmann, B., Form u. Konstitu- 
tion der Puddelschlackenkrystalle 
v. d. Stahlwerk Hombourg-haut 
bei St. Avold 137, 136. 

Kowanko, Magnet. Abweich. in 
Peking u. ihre tagl. Variationen 
34, 53. 

Kramer, A. J. y., Bereitung des 
rothen Cyaneisenkaliums 15, 222. 
— Ueb. e. neuen durch Einfluss 
des Erdmagnetismus wirksamen 
elektromagnet. Apparat 48, 304. 

Kramer, G., Ueb. d. Fuciner See 
E I, 378. 

Krantz, A., Ueb. d. Orangit 82, 
586. — Vorkommen d. Kryoliths 
98, 511. — Ueb. Meteoreisen vom 
Tolukathal in Mexiko 101, 152. 

Kraskowitz, J. v., Erzeugung d. 
Zinnchlorids 35, 517. — Hinfache 
Manganreaktion 36, 564. 

Krass, M. u. H. Landois, Ueb. 
Schrillténe und ihre Anwendung 
auf d. Lautaiusserungen der In- 
sekten 150, 565. 

Kraus, E., Zersetz. d. Chloriire d. 
alkal. Erdmetalle durch Glihen 
an der Luft 43, 138. — Ueber 
den Scheererit von Utznach 43, 
141, 

Krause, C., Ueb. d. gekriimmten 
Flachen d. durchsicht. Theile d. 
Auges 31, 93. — Bemerkungen iib, 
d. feinsten Nervenfasern 81, 113; 
Ehrenberg dartb. 119; Erlaute- 
rungen dazu 32, 76. — Ueb. d. 
Gestalt u. Dimensionen d. Auges 


39, 529. 


Krebs, G.:, Eine andere Form d. 
schwimmenden Stroms von de la 
Rive 133, 186. — Versuche tb. — 
Siedverziige 133, 673; 136, 144; 
138, 439. — Das Schlagwerk 
unter d. Luftpumpe u.. das Mero- 
chord 134, 482. — Neuer Ad- 
hasionsapparat 135, 144. — Ueb. 
d, ungehinderte Drehung d. be- 
wegl. Leiter u. d. Selenoids am 
Ampereschen Gestell 139, 614. 
— Apparate zur Demonstration 
d. Satzes v. Parallelogr. d. Krafte 
u. der Gesetze d. Gleichgewichts 
auf d. schiefen Ebene 142, 398. 
— Ueb. d. Ausathmen in Kalk- 
wasser 145, 495. — Apparat zur 
Demonstration e. Gefrierverzugs 
beim Wasser 146, 494. — Ein 
elektromagnet. _Rotationsapparat 
147, 615. — Faradayscher Ex- 
plosionsversuch E VI, 170. 

Kreil, Magnet. Abweichung, Nei- 
gung und horizontale Intensitat 
zu Mailand im J. 1836 u. 1837 
nebst Angabe e. neuen Inklina- 
toriums 41, 521. 528. — Resul- 
tate der in der letzten Halfte d. 
J. 1837 zu Mailand angestellten 
magnetischen Beobachtungen 43, 
292. — Resultate der Mailander 
dreijahr. magnet. Beobacht. und 
Einfluss d. Mondes auf d. magnet. 
Erschemungen 46, 443. — Be- 
merk. zu d. Gdtting. gelehrt. Anz. 
1842 St. 74 bis 77 betreff. die 
Recension yon Goldschmidt 58, 
475; dessen Erwider. 59, 451. 

Kremers, P., Aschenbestandtheile 
u. Produkte d. trockn. Destillation 
bei Braun- u. Steinkohlen 84, 67. 
— Einfluss d. Flachenanziehung 
bei chem. Pracipitationen 84, 77. 
— Natiirl. Vorkommen d. Doppel- 
salzes von Kisenchlorid mit den 
Chloralkalien 84, 79. — Zusam- 
menhang d. specifischen Gewichts 
chemisch. Verbindungen mit ihrer 
Aufléslichk. in Wasser nebst einer 
daraus abgeleit. Theorie d. Wahl- 
verwandschaften 85, 37. 246. — 
Verhaltniss d. Krystallwassers zur 
Konstitution u. Léslichk. d. Salze 
u. sein Verhalten bei chem. Zer- 
setzungen 86, 375. — Verhaltniss 


zwischen Wassergehalt und Kon- 
stitution der Salze 88, 337. — 
Ueb. d. Zerfliessen u. Verwittern 
d. Salze 91, 283. — Versuch die 
relative Léslichk. der Salze aus 
ihrer Konstitution abzuleiten 92, 
497. — Kinige physikal. Eigen- 
schaften d. salpetersaur. Lithions 
92, 520. — Aenderungen, welche 
einige physikalische Eigenschaften 
wassertreier Salze durch d. Ein- 
tritt d. Krystallwassers erleiden 
93, 153. — Relatives Gewicht, 
Volumen u. Léslichk. d, Salzatome 
94, 87. — Ueber den veranderl. 
Grad der zwischen Salzen und 
Wasser auftretenden Affinitat 94, 
255. — Aenderungen d. Volums, 
welche die Lésungen wasserfreier 
Salze in Wasser u. d. Verdiinnung 
wassriger Salzlésungen begleiten 
95, 110; 96, 39. — Léslichkeit 
d. neutralen schwefelsaur. Lithions 
in Wasser 95, 468. — Liéslich- 
keitskurven einiger Salzatome u. 
Siedepunkte gesitt. Salzlésungen 
97, 1; 99, 25. — Kontraktionen, 
welche d. Mischung verschiedener 
Salzlésungen begleiten 98, 58. — 
Ueb. d. Modifikation d. mittleren 
Eigenschaft 99, 58. — Modifikat. 
der mitt]. Volumina einiger Salz- 
atome u. deren Lésungen 99, 435. 
— Vergleich zwischen der Modi- 
fikat. d. mittl. specif. Warme u. 
der d. mittl. Volums 100, 89. — 
Schmelz- u. Siedepunkte d. Glieder 
einzelner Triaden 100, 261. — 
Aenderungen, welche d. Modifikat. 
des mitt]. Volums geléster Salz- 
massen durch Aenderungen der 
Temperatur erleidet 100, 394; 
105, 360. — Ueber konjugirte 
Triaden 101, 274. — Brechungs- 
yermogen einiger Salzlésungen 101 ; 
459. — Modifikat. d. mittl. Los- 
lichk. einiger Salzatome und des 
mittleren Volums dieser Lésungen 
103, 57; 104, 133. — Vergleich 
zwischen der Modifikat. d. mittl. 


Volums u. der d, mittl. Brechungs- | 


vermégens 106, 586. — Aende- 
rungen, welche d. Modifikat. des 
mitt], Volums durch Aender. der 
Temperatur erleidet 108, 115; 


87 


111, 60; 114, 41; 120, 493. — 
Ueb. d. Volumskurven d. gesitt, 
Salzlésungen 115, 397. — Rela- 
tive Stellung d. unzerlegt. Korper 
120, 630. — Ueber das relative 
Atomgew. d. unzerlegten Kérper 
121, 566. — Aggregatzustinde d. 
unzerlegten Kérper 122, 99. — 
Relatives Atomyolum d. unzerlegt. 
Kérper 122, 245. — Warmekapa- 
citiit d. unzerlegten Kérper 122, 
588. — Affinitét der unzerlegten 
Kérper 124, 406. — Agegregat- 
zustinde d. Verbindungen erster 
Ordnung 125, 246. — Relatives 
Volum d. Verbind. erster Ordnung 
130, 77. — Relative Warmeka- 
pacitat d. Verbind. erster Ordn. 
132, 425. — Affinitat der Ver- 
bind. erster Ordn. 182, 551. — 
Ageregatzustiinde d. Verbindung. 
zweiter Ordn. 183, 498. — Re- 
latives Volum d. Verbind. zweiter 
Ordn. 134, 284. — Relat. Warme- 
kapacitit d. Verbindung. zweiter 
Ordnung 184, 552. — Affinitat 
des Wassers zu d. unzerlegbaren 
Kérpern 136, 123. 


Kries, F., Ueb. konvergente Son- 


nenstrahlen 5, 89. — Ueb. einen 
Wetterschlag auf d. Leuchthurm 
vy. Genua 12, 585. — Nordlicht- 
beobacht. vy. 7. Januar 1831, 22, 
451. — Ueber d. Gefrieren des 
Wassers 52, 636. 


Krénig, A., Grundziige e. Theorie 


d. Gase 99, 315. — Ein Kaut- 
schuckyventil zum Ersatz d. Sicher- 
heitsréhre u. e. Apparat zur inter- 
mittir. Entwicklung yon Schwefel- 
wasserstoffgas 122, 170. — Ueb. 
d. Theorie der Dayyschen Sicher- 
heitslampe 122, 173. — Vortheil- 
hafteste Reihe v. Gewichtsstiicken 
u, deren Anwendung 122, 593. — 
Ueb. d. Koncentration der Luft- 
arten 123, 299. — Ueb. Mohr’s 
Hageltheorie 123, 641; Mohr dazu 
126, 488; Krénig’s Erwiderung 
128, 639. — Einfaches Mittel um 
den Ort eines opt. Bildes zu be- 
stimmen 123, 655. 


Kriger, Farbenverander., welche 


d. neutrale schwefelsaure Chrom- 


oxyd in d, Auflésung in Wasser 


durch Erhitzen bis zum Koch- 
punkt erleidet 61, 218. —- Gefalltes 
chromsaur. Chromoxyd verglichen 
mit dem durch Erhitzen d. Chrom- 
oxydhydrats beim Zutritt d. Luft 
erhaltenen Chromsuperoxyd 61, 
406. — Bildung von Kupfersaure 
62, 445. 

Kriiger, A. Beschreib. e. Rota- 
tionsapparates zur Demonstrat. d. 
Axendreh. d. Erde 84, 151. 

Krusper, St. v., Bemerkung zum 
Aufsatz von C. Bohn tiber das 
Stampfersche Nivellir-Instrument 
130, 637. 

Kudernatsch, J., Analyse des 
Tafelmessings v. Hegermihl 387, 
575. — Chem. Untersuch. einiger 
Abanderungen d, Augits und d. 
Hornblende 37, 577. — Ueb. d. 
Plagionit 37, 588. — Chem. Zu- 
sammensetzung d. Tennantis 38, 
397. — Chem. Untersuchung d. 
Zinnkieses 39, 146. 

Kilp, L., Die magnet. Kompen- 
sationsmethode, Nullmethode 133, 
317. — Bestitigung d. Relation 

3 


T=a)VQ? mit Hilfe der mag- 
netischen Kompensationsmethode 
(Nullmethode) 135, 148. — Un- 
tersuchung iber d. gegenseitigen 
Schwachung. d. magnet, Aktionen 
beim Aufemanderlegen von La- 
mellen mit Hilfe usw. 185, 151. 
— Studien tb. d. Veranderungen 
magnet. Aktionen beim Aneinan- 
derstossen u. Trennen d. Streich- 
magnete mit Hilfe usw. 135, 395. 
— Starkung d. magnet. Aktionen 
durch Anlogen vy. weichem Eisen 
135, 410. 

Kitzing, F. T., Der Panzer der 
Bacillarien aus Kieselerde beste- 
hend 32, 575; 38, 215. 

Kuhlmann, Verhalten des Fluss- 
spaths zu wasserfreier Schwefel- 
sdure 10, 618. — Verhalten der 
Cyanwasserstoffsiure zu Chlor- 
wasserstoffsiure u. Schwefelsiure 
16, 367. — Brodvergift. durch 
Kupfer 21, 447. 

Kuhn, C., Ueb. d. fixen u. d. longi- 
tudinalen Streifen im Spektrum 


15, 455, — Ueb. d. fixen Linien 


$3 — 
im Spektrum d. Sonnenlichts 90, 
609. — Ueb. die elektromotor. 
Kraft d. Gase respekt. Berichtig. 
hiertiber 135, 331. — s. Lamont, 
Kuhn, M., s. Reitlinger. 
Kundt, A, Untersuch. plan-paral- 
leler Platten 120, 46. — Ueber 
Augenmaass u. opt. Tauschungen 
120, 118. — Ueb. Depolarisation 
123, 385. — Doppelbrechung d. 
Lichts in ténenden Stiben 123. 
541. — Besondere Art der Beweg. 
elast. Korper auf tonenden Rohren 
u. Staben 126, 513. — Neue Art 
akust. Staubfiguren u. Anwend. 
derselben zur Bestimm. d. Schall- 
geschwindigk. in festen Kérpern 
u. Gasen 127, 497. — Ueb. den 
Durchgang d. Funken d. Induk- 
toriums durch die Flamme 128. 
159. — Erzeug. v. Klangfiguren 
in Orgelpfeifen u. Wirk. tonender 
Luftsaulen auf Flammen 128, 337. 
496.— Beobacht. d. Schwingungs- 
form ténender Platten durch Spie- 
gelung 128, 610. — Ueb. einige 
Arten d. Erzeug. v. Tonen durch 
Flammen 128, 614. — Maximum- 
und Minimum-Manometer fiir die 
Druckénderung. in ténend. Luft- 
siulen 134, 563. — Spektren d. 
Blitze 185, 315. — Untersuch. 
tb. d. Schallgeschwindigkeit der 
Luft in Réhren 135, 337. 527. 
— Veranderte Form d. Elektrisir- 
maschine 135, 484. — Ueb. eine 
noch nicht beobachtete elektrische 
Staubfigur 136, 612. — Ueb. d. 
Schwingungen d. Luftplatten 137, 
456. — Erzeug. stehender Schwin- 
gungen u. Klangfiguren in last. 
u. tropfbar. Fliissigkeiten durch 
feste toénende Platten 140, 297. 
— Kin Versuch ith. das gemein- 
schaftl. Sieden zweier nicht misch- 
baren Flissigkeiten 140, 489. — 
Absorptionsspektrum d. fliissigen 
Untersalpetersiure 141, 157. — 
Ueb. anomale Dispersion d. Kér- 
per mit Oberflichenfarben 142, 
163; 148, 149. 259; 144, 198; 
145, 67. 164. — Schwingungen 
d. rechteckigen insbesondere der 
quadrat. Luftplatten 150, 177, 
337. — Beziehungen zwischen d. 


Dispersion u. Absorption d. Lichts 
J, 615. 

Kupfer, A. T., Ueb. d. Krystall- 
form des Schwefels 2, 423. — 
Desgl. d. Kupfervitriols nebst Be- 

' merk. tiber d. ein- u. eingliedr. 
System 8, 61. 215. — Variat. d. 
d. magnet. Intensitét zu Kasan 
u. Einfluss d. Nordlichts auf die 
Magnetnadel 10, 545. — Vertheil. 
d. Magnetismus in Magnetstiben 
12, 121. — Krystallform d. Adu- 
lars nebst Bemerk. ith. das zwei- 
u. eingliedr. System 13, 209. — 
Merkwiird. Mondhof 13, 370. — 
Mitt]. Luft- u. Bodentemperatur 
im éstl. Russland 15, 159. — Ein- 
fluss d. Nordlichts auf d. Magnet- 
nadel 16, 131. — Geognostische 
Schilderung d. Urals 16, 260. — 
Meteorsteinfall in Russland 17, 
379. — Koefficient des Warme- 
einflusses auf d. Magnetnadel 17, 
405. — Barometermess. am Ural 
17, 497. — Nordlichtbeobacht. in 
Petersburg d. 6. Mai 1830, 18, 
611. — Mittl. Lufttemperatur im 
nord]. Asien 23, 90. — Meteoro- 
logische Beobacht. im J. 1830 zu 
Petersburg 23, 109; im J. 1831, 
30, 324. — Mittl. Temperatur u/ 
Barometerhohe auf Unalaschka 23, 
114. — Magnet. Inklination zu Pe- 
tersburg 23, 449; 25, 193. — 
Einfluss des Nordlichts auf die 
Inklination 25, 213. — Magnet. 
Deklination u. Inklinat. in Peking 
25, 220. — Desgl. in Petersburg 
25, 455. — Beschreib. e. neuen 
Barometers 26, 446. — Verbesser. 
am Reflexionsgoniometer 27, 688. 
— F. vy. Wrangel’s Beobacht. d. 
stiindl. Variationen der Abweich. 
za Sitka auf der Nordwestkiiste 
Amerikas 31, 193. — Ueber die 
Kalkformation auf d. Insel Pargas 
31, 194. — Magnet. Neigung in 
Helsingfors 31, 197. — Ueb, die 
Temperatur d, Quellen 32, 270. 

- Zunahme d. Temperatur in d. 
tieféren Erdschichten 32, 284. — 
Variationen d. magnet. Intensitat 
in St. Petersburg 39, 225. 417. — 
Uebersicht d. Auf- und Zugange 
d. Neva von 1718 bis 1840, 52, 


89 


6388. — Ueb. d. jahrl. Gang d. 
Barometers zu Sitka 64, 636. — 
Mittl. Temperaturen in Russland 
71, 357. — Ueb. Héhenmessungen 
mit dem Barometer 80, 579. — 
Ueb. d. mechan. Aequivalent d. 
Wirme 86, 310. 

Kurz, A., Reflexion d. polarisirt. 
Lichts an d. Oberfliche unkrystal- 
lisirter durchsichtiger Korper 108, 
582. — Notiz zu d. Aufsatz: Be- 
stimm. d. specif. Wiarme d. Luft 
y. Kohlrausch 138, 335. — Ueb. 
das Minimum d. prismat. Ablen- 
kung 140, 658. — Ueb. die von 
bewegten Gasmassen geleistete Ar- 
beit (gegen Boltzmann) 141, 159. 
— Helligkeit des yon e. Turmalin- 
platte durchgelass. Lichtes 141, 
812 — Kin Quecksilberbarometer 
ohne Luftleere 142, 315. — Ap- 
parat fir das Triigheitsmoment 
143, 480. — Opt. Erscheinungen, 
welche durch zwei rasch sich dre- 
hende Kérper hervorgerufen wer- 
den EV, 653. — Thermische u. 
mechanische Ausdehnung fester 
Korper E VI, 314. 


L. 


Labarraque, Seine bleichende 
Flissigkeit 12, 529. 

Laborde, Dauer d. Lichteindriicke 
129, 660. 

Lacassagne und Thiers, Neue 
volt. Batterie 98, 306. 

Lafond, Beobacht. eines Siidlichts 
38, 627. 

Lagerhjelm, P., Ueb. Kohiasion 
d. Hises 18, 404; 17, 248. 

Lamanon, Stiindliche Barometer- 
beobacht. 8, 146. 

Lamansky, S., Grenzen der Em- 
pfindlichkeit d. Auges fiir Spek- 
tralfarben 143, 633. — Warme- 
spektrum d. Sonnen- u. Kalklichts 
146, 200. 

Lamarle, Stabilitit flissiger Sy- 
steme yon diinnen Lamellen 128, 
477. 

Lambert, J. H., Ueb. Fernréhre 
18, 109. — Ursache d. Verschie- 
denheit der mittl. Warme beider 
Halbkugeln 39, 71. 


Lambert, J. W., Sechs Neben- 
sonnen u. vier Lichtringe heobacht. 
am 24. Januar 1838 zu Wetzlar 
46, 660. 

Lamé, G., Hin Mittel hohe Tem- 
peraturen zu schitzen 39, 520. 
— Ueb. c. allgemeines Princip d. 
Physik 55, 143. 

Lamont, J., Ueb. d. tagl. Variation 
d. magnet, Elemente in Miinchen 
61, 95. — Beitrage zu magnet. 
Ortsbestimmungen 70, 150. — 
Tagliche Beweg. d. magnet. De- 
klination am Aequator u. die mag- 
netischen Variationen iberhaupt 
75, 470. -- Ursache d. taglichen 
regelmassig. Variationen d. Erd- 
magnetismus 76, 67. — Ueb. d. 
allmal. Kraftverlust der Magnete 
mit besond. Riicksicht auf d. Be- 
stimm. d, Variationen d. erdmag- 
netischen Jatensitit 82, 440. — 
Vertheil. d. Magnetismus in Stahl- 
staben u. Maassbestimmungen der 
magnet. hitensitét durch d. Kraft, 
womit e. weiches Kisenstiick an- 
gezogen wird 83, 354. 364. — 
Ueb. d. zehnjahr. Periode, welche 


sich in d. Grésse d. tagl. Beweg. | 
d. Magnetnadel darstellt 84, 572; 


86, 88. — Meteorolog. Beobach- 


tungen auf d. Hohenpeissenberg, 


jahrl. Gang d. Temperatur daselbst 
85, 420. — Beobacht. der Luft- 
elektric. an d. Miinchener Stern- 
warte vy. Mai 1850 bis Okt. 1851, 
85, 494. — Hinfluss der Rotation 
der Sonne um ihre Axe auf die 
atmosphér. Temperatur 87, 129. 
— Beschreib. u. Theorie e. neuen 
Galvanometers, womit man schwa- 
che sowohl als starke galvanische 
Stréme absolut messen kann 88, 
230. — Ueb. die in Bayern wah- 
rend d. Herbstes 1854 ausgefiihrt. 
magnet. Mossungen 95, 476. — 
Anwendung d. galvan, Stroms bei 
Bestimmung d. absoluten magne- 
tischen Inklination 97, 638. 
Messung d. Tnklinationsvariationen 
mittelst d. Induktion weicher Kisen- 
stibe 109, 79. — Eigenthiimliche 
Beschaffenheit d. tag]. Barometer- 
oscillationen in Madrid 109, 89. 
— Ueh. die Bestimm. d. Werthes 


90 


_ d. Skalentheile in magnet. Obser- 
vatorien 112, 606. — Vortheil- 
hafteste Form der Magnete 113, 
239. — Ob die tagl. Schwankung 
d. Barometers durch d. Erwarm. 
d. Erdoberflache erklirt werden 
kénne oder sie theilweise e. kos- 
mischen influss zugeschrieben 
werden miisse 114, 281. — Ver- 
haltniss der magnet. Horizontal- 
Intensitaét u. Inklination in Schott- 
land 114, 287. — Der Erdstrom 
u. d. Zusammenhang dess. mit d. 
Magnetismus der Erde 114, 639. 
— Zusammenhang zwischen Erd- 
beben u. magnet. Stérungen 115, 
176. — Beobacht. d. Erdstroms 
in Telegraphen-Linien 116, 361. 
— Ueb. d. zehnjahr. Periode in 
d. tagl. Beweg. der Magnetnadel 
u. die Bezieh. d. Erdmagnetismus 
mi d. Sonnenflecken 116, 607. — 
Die Daltonsche Dampftheorie u. 
ihre Anwend. auf d. Wasserdampf 
d. Atmosphare 118, 168. 

Lamont, J. u. C. Kuhn, Reduk- 
tion d. Schwingungen d. Magnets 
auf d. luftleeren Raum und An- 
wend. d. Kupfers zu Magnetge- 
hausen 71, 124. 

Lamy, A., Magnetismus u. elektr. 
Leitungsvermégen d. Kaliums u. 
d. Natriums 100, 165. — Ocko- 
nomische Art einen elektr. Strom 
durch Erdmagnetismus zu erzeu- 
gen 102, 641. — Von dem Dasein 
emes neuen Metalls, des Thal- 
liums 116, 495. — Neues Pyro- 
meter 141, 304. — Neue Art von 
Thermometern 141, 308. 

Landmann, Th., Darstellung von 
reinem kohlensaur. Kali und von 
Kssigather 46, 650. 

Landois, s. Krass. 

Landolt, H., Chemische Vorgange 
in d. Flamme d. Leuchtgases 99, 
389. Brechungsexponenten 
fliissiger homologer Verbindungen 
117, 353. — Einfluss d. atomist. 
Zusammensetz. C, Hu. O haltiger 
fliissiger Verbindungen auf d. Fort- 
pflanzung des Lichts 122, 545; 
123, 595. 

Landsberg, C. E., Beschreibung 
e. neuen Optometers. u. Ophthal- 


Oe eee 


modiastimeters 110, 435. — Phy- 
sikal. Vorginge bei der gleitenden 
Reibung fester Kérper 121, 283. 
Lang, J., Zur Kenntniss der sal- 
petrigsauren Salze mit Bemer- 
kungen vy. Rammelsherg 118, 282. 
Lang, V.v., Bemerkung zur Kry- 
stallisation d: Quarzes 100, 351. 
— Zur Ermittl. der Konstanten 
der transversalen Schwingungen 
elast. Stabe 103, 624. — Kry- 
stallform und opt. Verhalten des 
schwefelsaur. Thalliumoxyds 118, 
630. — Zur Theorie d. Cirkular- 
polarisation 119, 74. — Ueb. d. 
Kreuz, das gewisse organ. Kérper 
im polarisirten Lichte zeigen und 
iiber d. Haidingerschen Farben- 
biischel 123, 140. — Messung d. 
Anorthits aus d. Meteorstein von 
Juvenas 133, 188. — Orientirung 
d. Warmeleitungsfahigkeit emax. 
Krystalle 135, 29. — Zusammen- 
hang der Cirkularpolarisation mit 
d. hemiedr. Hemisymmetrie 137, 
447, — Ueb. d. Enstatit im Me- 
teoreisen v. Breitenbach 139, 315. 
— Krystallform d. Hypersthens 
139, 319. — Lichtgeschwindigkeit 
im Quarze 140, 460. — Ueb. d. 
anomale Dispersion spitzer Pris- 
men 143, 269. — Zur dynam. 
Theorie d. Gase 145, 290; 147, 
157. — Ueb. das schwefelsaure 
Aethylendiamin 148, 496. — Zur 
Dioptrik eines Systems centrirter 
Kugelflachen 149, 353. 

Langberg, Chr., Analyse d. iso- 
chromat. Kurven u. d. Interferenz- 
erscheinungen in kombinirten ein- 
axigen Krystallen E 1, 529. — 
Das spec. Gewicht d. Schwefel- 
siure bei verschied, Graden der 
Verdiinnung 60, 56. — Atmo- 
spharisch-optische Erscheinung 60, 


154. — Bestimm. d. Temperatur 
u. Warmeleit. fester Kérper 66, 
1. — Magnet. Intensitiatsbestim- 


mungen 69, 264. — Reklamation 
betreff. e. opt. Phinomen 91, 495. 
— Einfluss d. Capillarattraktion 
auf Ariometermessungen 106, 299. 
— s. Scheerer. 

Lange, A., Feuerkugel v. griinem 
Licht 82, 600. 


Langlois, Darstell. d. unterschwef- 
ligen Séure 50, 312. 

Laplace, Ueb. Schallgeschwindigk. 
5, 331. 486. — Einfluss d. Mondes 
auf den Barometerstand 13, 138. 

Lappe, C. T., Analysee. Asbestes 
yon Koruk in Grénland 35, 486. 
—Untersuch. e. Olivins aus d.Ame- 
yalik-Fiorde in Grénland 43, 669. 

Lasaulx, A. v., Ueb. die specif. 
Gewichte basalt. Laven 136, 509; 
Mohr dazu 138, 330; Erwider. v. 
Lasaulx 138, 640. — Ueber die 
durch Basaltkontakt veriinderten 
Braunkohlen vy. Meissner 141, 141. 
— Beitrige zur Mikromineralogie 
144, 142; metamorphische Er- 
scheinungen 147, 141. 283. — s. 
Bettendoff. 

Lasch, W., Ueb. d. absolute Ge- 
wicht d. atmosphir. Luft in Berlin 
sowie die Vergleichung d. preuss. 
Maasse u. Gewichte mit d. franzés. 
u. englischen E III, 321. 

Lassaigne, J. L., Ueb. Boreisen 
11, 171. — Verhalten des Jods 
zum gerdsteten Stirkmehl 12, 
250. — Angebl. neues Schwefel- 
eyan 14, 532; 15, 559. — Legi- 
rung aus Zinn u. Hisen 20, 542. 
— Einfluss d. Temperatur auf d. 
Lésung des Jodamidins 31, 624, 
— Ueb. Jodplatin u. dessen Ver- 
bindung mit anderen Jodiden, mit 
Jodwasserstoffsiiure u, deren Am- 
moniaksalz 338, 67. — Auffind. 
u. Bestimm. d. Jods durch Pal- 
ladiumsalze 48, 150. 

Lasswitz, K., Ueb. Tropfen an 
festen Kérpern, insbesondere an 
Cylindern E VI, 441. 

Latour, s. Cagniard. 

Laugier, A., Zerlegung des Me- 
teorsteims von Zaborzyka 2, 153. 
— Kupfer in d. Meteorsteinen v. 
Juvenas u. Lixna 2, 157; 4, 176. 
— Zerleg. des Meteoreisens von 
Brahm 2, 161. — Analyse e. Salz- - 
masse vom Vesuy 3, 79. — Zer- 
leg. uralischer Platinerze 7, 517. 

Laurent, A., Darstell. u. Zerleg. 
d. Naphtalins 25, 376; Reichen- 
bach dariib. 28, 482. — Verhalten 
d. Chlors zu Naphtalin 29, 77. — 
Neuer Chlor- und Bromkohlen- 


wasserstoff 31, 820. — Ueber d. 
Benzoyl u. d. Benzimid 36, 497. 
— Zerleg. v. Silikaten 39, 527. 
— Produkte d. trocknen Destil- 
lation d. bituminésen Schiefers y. 
Autun 43, 147. i 
Lea, Beobachtung v. Nebensonnen 


Leblanc, F., Neue Eigenschaft, d. 
Kohlenoxydgases 82, 142. 

Lecanu, Zerleg. d. Menschenbluts 
24, 539. — Farbstoff d. Ochsen- 
bluts 24, 550. — Darstellung d. 
reinen Stearins 31, 638. 

Leclanché, Seine Braunstein-Ele- 
mente 140, 308; s. auch 142, 467. 

Lecoc, Beobacht. ib. d. Bildung d. 
Hagels 38, 606. 

Lefebvre, G., Beitrag zur Hygro- 
metrie 77, 152. 

Lefranc, Sein Barometer 74, 462. 

Legeler, Beschreibung des seit 
1845 zu Sans-Souci aufgestellten 
Regen- und Windmessers 80, 364. 

Legrand, J., Verinderungen, wel- 
che Salze in d. Siedepunkt des 
Wassers hervorbringen 37, 379. 
— Ueb. die latente Warme der 
Dampfe 98, 349. 

Lehmann, y., Beobachtung beim 
Ténen eingespannter Stabe 28, 325. 

Lehmann, Glanzende Lufterschei- 
nung zn Berlin 60, 446. 

Leist, A., Beobacht. d. Nordlichts 
v. 18. Febr. 1837 in Kéln 40, 475. 

Lemstroém, §., Intensititsverlauf 
d. Volta-Induktionsstréme 147,354. 

Lenz, E., Temperatur und Salzge- 
halt d. Weltmeers 20, 73. — Die 
Salsen und Feuer von Baku 23, 
297. — Beweg. d. Balkens einer 
Drehwaage 25, 241; Muncke dazu 
29, 381. — Sinken d. Kaspischen 
Meeres 26, 353. — Bestimmung 
der Richtung der durch elektro- 
dynam. Vertheil. erreeten Stréme 
31, 483. — Gesetze, nach welchen 
d. Magnet auf e. Spirale einwirkt, 
wenn er ihr plotzlich gendahert 
oder von ihr entfernt wird, und 
vortheilhafteste Konstruktion der 
Alas zu magnetoelektr. Behuf 
34, 385. — Leitungsfahigkeit der 
Metalle fiir die Elektricitat bei 
verschiedenen Temperaturen 34, 


92 


— 


418. — Bemerkung gegen den 
Aufsatz v. Muncke ib. Thermo- 
elektricit. des Glases 35, 72. — 
Ueb. Kalteerzeug. durch d. gal- 
van. Strom 44, 342. — Leitungs-. 
fahigk. des Wismuths, Antimons 
u. Quecksilbers 44, 345. -- Be- 
zich. zwischen elektromagnet. u. 
magnetoelektr. Strdémen 44, 347. 
— Verhalten der Kupfervitriollés. 
in der galvan. Kette 44, 349. — 
Leitungsfahigk. d. Goldes, Bleis 
und Zinns fir die Elektric. bei 
verschied. Temperaturen 45, 105. 
— Ueb. oe. Erscheinung, die an 
e. grossen Wollaston’schen Batterie 
beobachtet wurde 47, 461. — 
Ueb. einige Punkte aus d. Lehre 
d. Galvanismus 47, 584. — Higen- 
schaften d. magnetoelektr. Strome, 
e. Berichtig. d. Aufsatzes v. de 
la Rive tb. denselb. Gegenstand 
48, 385. — Leitungswiderstand 
d. menschl. Korpers gegen galvan. 
Strdéme 56, 429. — Zur Theorie 
der magnet. Maschinen 57, 241. 
— Gesetze d. Warmeentwicklung 
durch d. galvan. Strom 59, 203. 
407; 61, 18. — Beschreib. eines 
sich selbst registrir. Fluthmessers 
nebst einigen mit diesem Apparat 
erhaltenen Resultaten 60, 408. — 
Elektrisch. Leitungsvermégen ver- 
schied. Metalle 70, 250. — Ein- 
fluss d. Geschwindigk. d. Drehens 
auf den durch magnetoelektr. Ma- 
schinen erzeugten Induktionsstrom 
716, 494; 92, 128. — Ueber die 
Temperatur d. Weltmeers in ver- 
schiedenen Tiefen E II, 615. — 
Einige Eigenschaften des auf gal- 
van. Wege niedergeschlag. EKisens 
E V, 242. 


Lenz, E. u: M. H. Jacobi, Ueb. 


die Gesetze d. Elektromagnete 417, 
225. 266; 61, 254. 448; 62, 544. 
— Ueb. d. Anziehung d. Elektro- 
magnete 47, 401. 


Lenz, E. u. Saweljev, Ueb. die 


galvan. Polarisation und. elektro- 
motorische Kraft in Hydroketten 
67, 497. 


Leonhard, G., Ueb. einige pseudo- 


morphosirte zeolithische Substan- 
zen aus Rheinbayern 54, 579. 


— 


Leroux, Ueb. Salicin 19, 300. 

Leroux, F. P., Ueber gewisse 
durch Elektricitat bewirkte Rota- 
tionen metall. Réhren u. Kugeln 
107, 461. — Anomale Dispersion 
d. Joddampfs 117, 659. 

Leroy, s. Bossut. 

Leuchs, Wirkung d. Metalle auf 
Pflanzen 14, 499. — Wirk. ver- 
schied. Substanzen auf Pflanzen 
20, 153. — Wirk. des Arseniks 
auf Pflanzen 20, 488. — Wirk. 
d, Speichels auf Stirke 22, 623 

Levoir, L.C., Anfertig. astatischer 
Nadelpaare 123, 384. 

Levol, Mittel den yom schmelzen- 
den Silber absorbirten Sauerstoff 
auszutreiben 87, 320. 

Levy, A, Ueb. Babingtonit_e. neue 
Mineralspecies 5, 159. — Bro- 
chantit 5, 161. — Brookit 162. 
— Bucklandit 163. — Fluellit, 
Forsterit 167. — Roselit 5, 171. — 
Kénigine u. Beudantit 6, 497. — 
Krystallform des wolframsauren 
Bleis 8, 513. — Desgl. d. Euklases 
9, 288 — d. Wagnerits 10, 326 
— des Mosits 10, 329 — d. Hay- 
torits 10, 331. 

Lewinstein, G., Zusammensetz. d. 
Domits von Puy-de-Déme 98, 163. 

Lewy, s. Boussigault. 

Leydolt, Ueber die im Glase ent- 
halt. Krystalle 86, 494. 

Leymerie, Vorkommen y. Queck- 
silber in Frankreich 60, 444 — 
s. Filhol. 

Leyser, E. y., Erliuternde Worte 
zu der von ihm erfund. Camera 
clara dioptrica 56, 407. 

Leyser, H., Neue Elektromaschine 
nach dem Princip von Holtz 149, 
587. 

Liais, E., Methode zur genauen 
Bestimmung der Lufttemperatur 
E Wi, 316. 

Libri, Abstoss. zwischen heissen 
Kérpern 4, 355; 10, 301. — Ueb. 
d. Flamme 10, 294. — Thermo- 
meter d. Accademia del Cimento 
21, 325. — Ob. d. Jupitersmonde 
mit blossen Augen sichtbar sind 
58, 352. 

Lieberkiihn, N., Ueber Albumin 
u. Casein 86, 117. 298. 


> 


93 


Liebig, G. v., Der Wirbelsturm 
am 9. u. 10. April 1858 in der 
Andaman-See 122, 418. 

Liebig, J. v., Zerleg. des knall- 
sauren Silberoxyds I, 87. — Ent- 
deckung d. Broms in Deutschland 
8, 473. — Ueber Doppelchloride 
u. dbnl. Verbindungen 11, 125. 
— Untersuch. d. Kohlenstickstoff- 
siure 13, 191, 434. — Reduktion 
des Schwefelarseniks 13, 433. — 
Muthmassl. neues Chromoxyd 13, 
234. — Darstell. d. Salpetersiure 
aus der Kohlenstickstoffsiure 14, 
466. — Bestimm. d. Bromatoms 
14, 565. — Neue Bereitung der 
Cyansiure 15, 158. — Produkte 
d. Zersetzung mehrerer Salze u. 
organ. Substanzen durch Chlor 
15, 541. — Ueber HE. Davy’s 
Platinniederschlag usw. 17, 101. 
— Ueb. die Siure im Harn der 
grasfress. Vierfiissler 17, 389. — 
Darstell, y. arsenikfreiem Kobalt 
u, Nickel 18, 164. — Methode d. 
Zerleg. organ. Substanzen; Zer- 
legung der Aepfelsiure 18, 357. 
— Darstellung des Magnesiums 
19, 137. — Zerleg. d. Kamphers 
u. d. Kamphersiure 20, 41. — 
Analyse mehrerer organ. Substan- 
zen nebst Beschreibung der dazu 
gebrauchten Apparate 21, 1. — 
Zerlegung d. Chinasiure u. deren 
Salze 21, 35; 29, 70. — Darstell. 
d. metallischen Titans 21, 159. — 
Darstell, d. Chroms 21, 859. — 
Wassergehalt des schwefelsauren 
Brucins und Strychnins 21, 487. 
— Trennung des EKisenoxyds vy. 
anderen Oxyden durch kohlen- 
saure Erden 23, 348. — Zer- 
setzungsprodukte des Alkohols 
durch Chlor 28, 444; 24, 243. — 
Notizen betreffend Chlorjod, jod- 
saures Natron, Trennung y. Ba- 
ryt u. Strontian, Jodsiure, chlor- 
saures Kali, Berlinerblau, Chrom- 
gelb, Schwefelbaryum, Cyanqueck- 
silber, Kali 24, 861. — Zerleg. 
d. Koffeins 24, 377. — Zerleg. 
d. Acetals (Sauerstoffithers), Holz- 
geistes u. Hssigithers 27, 605. — 
Zerlegung d. Narkotins 27, 658. 
— Zerlegung d. Mekonsiure 27, 


678. — Apparat zum Trocknen 
vegetabil. Substanzen behufs der 
Analyse 27, 679. — Darstellung 
u. Zusammensetzung der Aepfel- 
siure 28, 195. — Bereitung von 
schénem Zinnober 28, 448. — 
Zerleg. d. Weinphosphorsiure 28, 
624. — Zerleg. des Piperins 29, 
107. — Zusammensetz. d. Mekon- 
und Metamekonsiure 31, 168. — 
Zusammensetz. d. Asparamids u. 
der Asparaginsiure $1, 220. — 
Konstitution d. Aethers u. seiner 
Verbindungen $1, 321. — Zusam- 
mensetzung der Hippursiure 32, 
573. — Verhalten d. Kohlenoxyds 
zam Kalium 33, 90. — Ueber 
einige Stickstoffverbindungen 34, 
570. — Zusammensetz. d. Gerb- 
siure 36, 51. — Ueber die Pro- 
dukte d. Oxydation d. Alkohols 
36, 275. — Ueber die Substitu- 
tionstheorie vy. Dumas u. ib. die 
Konstitution d. Aethers 40, 292. 
— Zusammensetzung u. Konsti- 
tution der Mandelsiure 41, 384. 
— Die Sadure d. Sauerkohls 42, 
588. — Ueb. d. Erscheinungen der 
Gahrung, Faulniss u. Verwesung 
nebst ihren Ursachen 48, 106. — 
s. Dumas, Gay-Lussac. 

Liebig, J. u. Pelouze, Ueb. d. 
Oenanthsiure u. d. Oenanthsdure- 
Aether 41, 571. 

Liebig, J. u. F. Wohler, Zer- 
legung der Honigsteinséure 18, 
161. — Untersuchung d. Cyan- 
siure 20, 369. — Notizen tiber 
Titaneisen, basisch chromsaures 
Blei, Kupferoxydul, Eisenoxydul, 
Manganoxydul, Nickel 21, 578. 
— Zusammensetz. d. Weinschwefel- 
siure 22, 486. — Ueber Cyan- 
schwefelwasserstoffsiure, Naph- 
talinschwefelsiure, Aetherbildung 
durch Fluorbor, Baryumsuper- 
oxyd 24, 167. — Radikal der 
Benzoesaure 26, 325. 465. — Bil- 
dung des Mandeléls 41, 345. — 

. Vorschlag zur Einfithrung eines 
neuen Arzneimittels anstatt des 
destillirten Kirschlorbeer- u. Bit- 
termandelwassers 41, 366. — Ueb. 
Marcet’s Xanthic-Oxyd 41, 393. 
— Natur d. Harnsiure 41, 561. 


94 


Linari, Santi, Elektrische Funken 
erhalten mittelst d. Zitterrochens 
u. mittelst d. thermoelektr. Kette 
40, 642. — s. Matteucci, 
Palmieri. 

Linau, W., Ueber einige Doppel- 
salze des Jodwismuths 111, 240. 

Lindig, Franz, Abaénderungen der 
elektromotor. Krafte durch die 
Warme 123, 1. — Verhalten von 
Glaubersalzlésungen bei Tempe- 
ratur-Erniedrigung 128, 157. — 
Erwiderung auf Schiff’s Mittheil. 
tb. sogenannte tbersittigte Salz- 
Jésungen 130, 144. 

Lindt, Merkwird. Fund yv. Quarz- 
krystallen am Tiefengletscher 136, 
637. 641. 

Link, H. F., Ueber die Festigkeit 
der Korper 8, 25. 251. 283. — 
Darstell. v. Poisson’s Theorie d. 
Kapillaritét 25, 270; 27, 193. — 
Erwider. auf Parrot’s Bemerk. 27, 
238. — Versuche ib. d. Kapillari- 
tit 29, 404; 31, 593. — Erste Ent- 
stehung d. Krystalle 46, 258. — 
Erscheinungen beim Gefrieren d. 
Wassers unter dem Mikroskop 
64, 479. 

Linth, v. d., sieche Escher vy. d. 
Linth. 

Lion, Einfluss d. Sonnenfinsterniss 
auf den Erdmagnetismus 84, 319. 

Liphart, v., Magnetisir. v. Stahl- 
nadeln durch d. Entladungsstrom 
d. Leydener Batterie 116, 513. 

Lipkens, Bemerk. tb. e. Versuch 
zur Pritfung d. Frage, ob die dem 
Oele zugeschriebene wellenstillende 
Wirkung begriindet sei 60, 556. 

Lipowitz, A., Die Lichtstairke fir 
photograph. Zwecke schnell und 
moglichst richtig bestimmen zu 
kénnen 61, 140. — Bestimmung 
der Lichtstarke bei Erzeugung 
photograph. Bilder 63, 3g8. — 
Zur Entdeckung des Phosphors 
bei Vergiftungen 90, 600. — Eine 
neue Art Quetschhahn 108, 361. 
— Vergiftung mit Coniin 108, 
622. — Zur quantitativen Be- 
stimm. d. Phosphorsaure 109, 135. 

Lippich, F., Ueber die transver- 
salen Schwingungen _ belasteter 
Stabe 117, 161. — Bemerk..zu 


Melde’s Lehre v. d. Schwingungs- 
kurven 120, 660. — Breite der 
Spektrallinien 139, 465. 

Lippmann, G., Beziehungen zwi- 
schen d. kapillaren u. elektr. Er- 
scheinungen 149, 546. 

Liskovius, K. F. S., Ueber die 
Pfeifen mit hautigen Wanden 57, 
497. — Einfluss d. verschiedenen 
Weite der Labialpfeifen auf thre 
Tonhihe 58, 95. — Einfluss der 
Flaschenform auf d. Tonhdhe der 
darin ténenden Luft mit Bezieh. 
auf die Menschenstimme 58, 100; 
60, 482. — Zur Theorie der té- 
nenden Luftsiulen 60, 484. 

Lissajous, J., Das Phonoptometer 
ein zum opt. Studium period. od. 
kontinuirl. Bewegungen geeignetes 
Instrument 149, 595. 

List, K., Ueber den Braunstein v. 
Olpe 110, 321. — Ueber ein aus 
braunsteinhaltigen Erzen erblase- 
nes Roheisen 110, 328. 

Listing, J. B., Ueb. einen in Russ- 
land yon Korsakoff beobachteten 
terrestr. Sonnenhalo, nebst Be- 
merk, tiber das krystallis. Wasser 
122, 161. —- Einige merkwirdige 
Punkte in Linsen u. Linsensyste- 
men 129, 466. — Grenzen der 
Farben im Spektrum 131, 564. 
— Vorschlag zu fernerer Vervoll- 
kommnung d. Mikroskops auf e. 
abgeanderten dioptr. Wege 136, 
467; Nachtrag betreff. die neue 
Konstruktion 473. — Bestimm. d. 
Dispersion d. Glycerins 137, 487. 
— Neue Art stereoskop. Wahr- 
nehmung 141, 225. — Neues Mi- 
kroskop v. R. Winkel 142, 479. 
— Ueb. d. Huyghens’sche Okular 
142, 591. — Ueb. d. Reflexions- 
prisma 145, 25. 

Litton, s. Bodemann. 
Llambias, Magnetisirung durch 
Maschinen-Elektricitait 34, 84. 
Lloyd, Hebungen auf Mauritius 

53, 215. 

Lloyd u. Falmark, Niveaudiffe- 
renz d. Stillen u. Atlant. Oceans 
20, 131. 

Lloyd, H., Erschein. beim Durch- 
gang d. Lichts durch zweiaxige 
Krystalle lings der Axe 28, 91. 


95 


104. — Neuer Fall v. Interferenz 
d. Lichtstrahlen 45, 95. — Neues 
Instrument zur Mess. der magnet. 
Neigung u. deren Verdnderungen 
56, 441. — Erscheinungen an 
diimnen Platten im polarisirten 
Licht 60, 587. 

Lowe, A., Analyse d. Basalts u. 
d. Lava vom Aetna 38, 151; N. 
Grager dazu 42, 692. — Anal. 
d. strahligen Blende y. Przibram 
38, 161. — Ueb. d. Farbenringe 
beim Durchsehen durch farbige 
Flissigkeiten 70, 403. 

Lowe, J., Ueb. d. Ausstrémen d. 
Reibungs-Elektric. aus gebogenen 
Drahten oder: elektr. Bischel 79, 
573. — Ueb. d. Hagelbild. 80, 305. 

Lowenberg, P., Ueber Legumin 
78, 327 

Léwenthal, N., Neue einstiefl. 
dopp. wirkende Luftpumpe4l, 442. 

Léwig, C., Darstell. des Bromhy- 
drats 14, 114. 487; 16, 376. — 
Neue Bromverbind. 14, 485. — 
Darstellung des Broms 14, 498. 
613. — Fester Bromkohlenstoff 
16, 377. — Bromal und andere 
Produkte der Einwirk. d. Broms 
auf Alkohol 27, 618. — Ueb. d. 
fliichtige Oel d. Spiraea ulmaria 
36, 333. — Zersetzungsprodukte 
d. Aethers durch Brom 36, 551. 
— Zusammensetzung d. fliichtig. 
Oels d. Rinde von Prunus Padus 
36, 555. — Merkwird. Bildung 
der Krokonsiiure und vorliufige 
Notiz yon einigen neuen Aethor- 
arten 37, 400. — Ueb. Schwofel- 
wasserstoff- und Selenwasserstoff- 
ather 37, 550. — Zur Theorie d. 
Amide, besonders d. Oxamids 40, 
407. — Beitrige zur organischen 
Chemie (Einwirk. d. Kaliums auf 
Weingeist, Holzgeist, Aceton, Va- 
leron) 42, 399. — Umwandlung 
d. Traubensiure in Weinsiure 42, 
588. — Bemerk. zur Untersuch. 
d. Holzgeistes vy. Weidmann und 
Schweizer 43, 620. — Ueber die 
Isolirung d. Aethyls 45, 346. — 
Ueber Sulfiithylschwefelsiure 47, 
153. — Zusammenhang zwischen 
d. Atomyolumen u. Atomgewicht. 
d. fliiss. organ. Verbindungen 64, 


— 96 


209. 515. — Bemerk. zu Schré- 
der’s Abhandl. tb. d. Einfluss d. 
Elemente auf die Siedhitze 66, 
250. — Ueb. Schwefelcyanithyl 
u. die Zusammensetz. d. Schwefel- 
blausiure 67, 101. — Zusammen- 
hang zw. Atomgewichten u. specif. 
Gew. usw. nebst Kritik der 
Kopp’schen Werthe die specifi- 
schen Gewichte vorauszubestim- 


Chlorophylls zum Licht 148, 568. 
— Gefirbte Gelatinblattchen als 
Objekte fiir d. Spektroskop 148, _ 
656. — Wirkung des farbigen 
Lichts auf die Assimilationsthatig- 
keit der Pflanzen 145, 442. — 
Ueber den Lichtschein um den 
Schatten des Kopfes J, 10. 


Lomonossow, Urspringl. Lager- 


stitte d. Diamanten 58, 474. 


men 68, 51. Looff, Eine Irrlichtbeobacht. 108, 


Léwig, C. und E. Schweizer, 
Ueb. Stibiithyl e. neues antimon- 
halt. organ. Radikal 80, 338. 

Lowig, C. und §. Weidmann, 
Beitrage zur organ. Chemie (Ane- 
monin, Petersilienél, Blithenwass. 
y. Spiraea ulmaria, Wirkung d. 
Chloratherins auf Chlorkalium) 46, 
45, — Einwirkung d. Chlorathe- 

_rins auf Schwefelkalium 49, 123. 

— Zersetzungsprodukte, welche 
durch’ Einwirkung der Salpeter- 
siure auf Mercaptan gebildet wer- 
den 49, 323. — Einwirkung des 
Kaliums und Natriums auf einige 
Aethyloxydsalze 50, 95. — Zer- 
setzung des Acetons durch Kali- 
hydrat u. Kalium 50, 299. 

Logeman, W. M., Kraftige Stahl- 
magnete 80, 175. — Tragkraft 
seiner grossen Magnete 117, 192. 
— s. v. Breda. 

Lohmeyer, W., Untersuchung d. 
Lithionglimmers y. Zinnwald 61, 
377. — Desgl. d. krystallisirten 
Albits y. Schreibershau 61, 390. 


656. 


Loomis, E., Nordlicht u. Einfluss 


desselben auf d. Magnetnadel 37, 
463. — KEinige elektr. Erschein. 
in den Vereinigten Staaten 100, 
599. — s. Kohlrausch. 


Lorenz, L. Bestimm. der Schwin- 


gungsrichtung des  Lichtithers 
durch d. Polarisation d. gebeug- 
ten Lichts 111, 315. — Ueb. d. 
Reflexion d. Lichts an d. Grenz- 
flache zweier isotrop. durchsicht. 
Mittel 111, 460. — Bestimm. d. 
Schwingungsrichtung des Licht- 
athers durch die Reflexion und 
Brechung d. Lichts 114, 238. — 
Ueb. die Theorien d. Lichts 118, 
111; 121, 579. — Identitat der 
Schwingungen d. Lichts mit den 
elektr. Strémen 131, 243. — Zur 
Molekulartheorie u. Elektricitats- 
lehre 140, 644. — Bestimmung 
d. Warmegrade in absolut. Maass 
147, 429. — Der elektr. Leitungs- 
widerstand d. Quecksilbers in ab- 
solutem Maass 149, 251. 


— Ueb. d. Natrongehalt d. Wein- | Lorscheid, §., St. Elmsfeuer in 


steins 61, 394. 


Minster 149, 431. 


Lohse, O., Spektrum des Lichts | Lose, L., Zusammensetz. d. schwar- 


explodirender Schiessbaumwolle 
150, 641. 

Lommel, E., Versuch e. Theorie 
d. Fluorescenz 117, 642. — Die 
Interferenz-Erscheinungen zwei- 


zen Substanz, welche dureh Ein- 
wirkung v. Schwefelsiure auf Al- 
kohol entsteht 47, 619. — Ueber 
die taglichen Schwankungen des 
Windes 104, 449. 


axiger senkr. zur ersten Mittel- | Lottin u. Bravais, Tagl. Varia- 


lime geschnitt. Krystallplatten im 
homogen. polaris. Licht 120, 69. 
— Theorie der Abendréthe und 


tion d. horizontalen Intensitit d. 
Erdmagnetismus zu Bosekop in 
Finnmarken E II, 512. 


verwandter Erscheinungen 131, | Loudon, Das Todesthal in Java 


105. — Das Leuchten d. Wasser- 


43, 417, 


hammer 141, 460.— Ueb.Fluores- | Louyet, Neue Quecksilberwanne 


cenz 143, 26; Obermann dazu 
660. — Erythroskop u. Melano- 
skop 143, 483. — Verhalten des 


70, 577. — Durchgang d. Wasser- 
stoffgases durch starre Kérper 
78, 287. 


Lowitz, Beobacht. e. merkwiird. 
Nebensonne 7, 530. 

Lubimoff, N., Neue Theorie des 
Gesichtsfeldes u. der Vergrésser. 
d. opt. Instrumente 148, 405. 

Luboldt, R., Ueber den Ankerit 
102, 455. 

Luea, 5S. de, Stetig wirkendes Lith- 
rohr 92, 184. 

Ludwig, ©., Ueb. die endosmot. 
Aequivalente und die endosmot. 
Theorie 78, 307. 

Ludwig, E., Zur Analyse der Si- 
likate 141, 149. 

Ludwig, R. und G. Theobald, 
Mitwirk. d. Pflanzen bei der Ab- 
lagerung des kohlensauren Kalks 
87, 91. 143. 

Libeck, G., Notiz zu d. Bessel’- 
schen Pendelyersuchen 150, 476. 

Lidersdorff, F. W., Aetherbil- 
dung durch Kontaktelektricitat 
19, 77. — Ueber die Natur der 
Hefe 67, 408. 

Lidtge, R., Einfluss mechanischer 
Verainderungen auf die magnet. 
Drehungsfaihigk. einiger Substan- 
zen 187, 271. — Ueb. die Aus- 
breitung der Flissigkeiten auf 
einander 187, 362. — Ueber die 
Spannung fliiss. Lamellen 139, 620. 

Litke, F. B. v., Mittlere Tempe- 
ratur u. Barometerstand auf Una- 
laschka 23, 104. 

Lund, Barometerbeobachtung im 
Atlantischen Ocean 26, 408. 

Lychnell, L. P., Zerleg. einiger 
Serpentine und des Meerschaums 
11, 213. 216. — Untersuch. des 
Specksteins 38, 147. — Unter- 
suchung d. Agalmatoliths 38, 149. 

Lyell, Ch., Ueb. d. Beweise eines 
allmilig. Emporsteigens gewisser 
Landstriche in Schweden 38, 64. 
— Ueber d. Delta u. d. Alluvio- 
nen d. Missisippi E Il, 626. 


M. 


Macaire-Prinsep, Wirkung der 
Gifte auf reizbare Pflanzen 14, 
506. — Vergiftung der Pflanzen 
durch ihre eigenen Gifte 14, 514. 
— Ueb. die herbstliche Farbung 
d. Blatter 14, 516. — Zerleg. d. 


97 


Naphtalins u. Scheererits 15, 294. 
— Ueb. d. Butterbildung 19, 48. 
Mac Cullagh, J., Polarisation d. 
Lichts durch Spiegelung besonders 
an doppeltbrechenden Kérpern 38, 
276. — Natur des vom Diamant 
u. vom Blattgold durchgelassenen 
Lichtes 44, 544. — Ueb. d. Bu- 
merang 45, 474. — Dispersion 
d. opt. Axen u. der Elasticitits- 
axen in zweiaxigen Krystallen 58, 
268. — Ueb. d. Gesetz d. Doppel- 
brechung 58, 274. — Gesetze der 
Doppelbrech. d. Qarzes E II, 425. 
Mach, E., Ueb. d. Aenderung des 
Tons u. d. Farbe durch Beweg. 
112, 58; 116, 833. — Ueber 
Flissigkeiten, welche suspendirte 
K6rperchen enthalten 126, 324. 
— Ueber d. Raumsinn d. Obres 
126, 331. — Vorrichtung zur 
mechanisch-graphischen Darstel- 
lung d. Schwingungskuryen 129, 
464. — Hine Longitudinalwellen- 
maschine 132, 174. — JHinfache 
Demonstration d. Huyghens’schen 
Princips 134, 310. — KHinfache 
Demonstration der Schwingungs- 
gesetze gestrichener Saiten 134, 
311. — Temporire Doppelbrech. 
der Korper durch einseit. Druck 
146, 313. — Spektrale Unter- 
suchung eines longitudinal ténen- 
den Glasstabes 146, 316. — Hi- 
storische Bemerk. betreffend das 
von Moussen angegebene Verfah- 
ren zur Untersuch, d. Dispersion 
149, 270: Mousson’s Erwiderung 
150, 495. — Stroboskopische Be- 
stimmung d. Tonhéhe 150, 157. 
— Ueb. die Stefan’schen Neben- 
ringe am Newton’schen Farben- 
glase u. eimige verwandte Inter- 
ferenzerscheinungen 150, 625. 

Mach, E. und A. Fischer, Die 
Reflexion u. Brechung d. Schal- 
les 149, 421. 

Macintosh, Seine Stahlbereitung 
16, 171. 

Mac-Keeyer, Hinfluss d. Sonnen- 
lichts auf d. Verbrennungsprocess 
9, 509. — Erklirung d. Grund- 
eisbildung 28, 217. 

Mac-Mullen, Chlor im Braunstein 
25, 623. 

7 


— 98 


Mac-Sweeny, Sein Pyrometer 14, 
5381. 

Magniel, Seitendruck der Erde 
28, 46. 

Magnus, G., Selbstentziindlichkeit 
d. feinzertheilten Hisens, Nickels 
u. Kobalts 3, 81..— Zerleg. des 
Pikrosmins 6, 538. — Niedrigste 
Temperatur zur Reduktion des 
Eisenoxyds durch Wasserstoffgas 
6, 509. — Zerlegung eines Spath- 
eisensteins 10, 145; 11, 168. — 
Kapillaritatserschein. 10, 153. — 
Koncentr. Schwefelsiure lést Me- 
talle auf, ohne sie zu oxydiren 
10, 491. — Zerleg. d. Brochantits 
14, 141. — Neue Verbindung d. 
Platinchloriirs 14, 239. — Auf- 
lésung d. Selens in koncentrirter 
Schwefelsiure 14, 328. — Ueber 
einige Wasserstoffverbind. 17, 521. 
— Darstellung des Selens aus 
Schwefelselen 20, 165. — Ab- 
nahme der Dichtigkeit beim Ve- 
suvian durch Schmelz. desselben 
20, 477; desgl. beim Granat und 
Identitit desselben mit dem Ve- 
suvian 22, 3891. — Zerlegung d. 
Vesuvians 21, 50. — Das Geo- 
thermometer und die damit ge- 
messene Temperatur im Bohrloch 
zu Ridersdorf 22, 136; 28, 233. 
— Bereit. englisch. Schwefelsaéure 
ohne Salpeter 24, 610. — -Ver- 
dunstung aus Kapillarréhren 26, 
463. — Zerleg. d. Weinschwefel- 
siure u. Entdeckung zweier neuen 
ahnl. Siuren 27, 367. — Span- 
nungsmesser fiir gemischte Dimpfe 
27, 686. — Wirkung d. Ankers 
auf Elektromagnete und Stahl- 
magnete 38, 417. — Ueber das 
Sieden v. Gemengen zweier Fliis- 
sigkeiten u. tib. d. Stossen solcher 
Gemenge 38, 481. — Verdnderte 
Konstruktion d. Geothermometers 
u. Temperaturbestimmung in dem 
Bohrloch zu Pitzpuhl 40. 139. — 
Ueber die im Blute enthaltenen 
Gase, Sauerstoff, Stickstoff und 
Kohlensiure 40, 583. — Zusam- 
mensetzung d. Ozokerits 48, 147. 
— Ueb. das Carbylsulfat u. die 
Aethionsiure 47, 509. — Wirk. 
y, Bindeln aus Hisendraht beim 


— 


Oeffnen d. galvan. Kette 48, 95. 
— Ueb. d. Ausdehnung d. Gase 
durch d. Warme 55, 1. — Aus- 
dehnung d. atmospharischen Luft 
in hdheren Temperaturen 57, 177. 
— Versuche tb. die Spannkrifte 
d. Wasserdampfs 61, 225. — Ueb. 
d. Kraft, welche zur Erzeugung 
von Dampfen erforderlich ist 61, 
248. — Absorptionsvermégen d. 
Bluts fiir Sauerstoff 66, 177. — 
Diffraktion des Lichts im leeren 
Raum 71, 408. — Ueb. die Be- 
wegung der Flissigkeiten 80, 1. 
— Ueb. thermoelektr. Stréme 83, 
469. — Abweichung d. Geschosse 
u. e. auffallende Erscheinung bei 
rotirenden Kérpern 88, 1. — Ueb. 
die Verdichtung d. Gase an der 
Oberflache glatter Kérper 89, 604. 
— Ueb. die Entstehung v. Theer 
aus dlbildendem Gase 90, 1. — 
Verbesserte Konstruktion e. Ap- 
parats zur Erlauterung verschied. 
Erscheinungen bei rotirend. Kér- 
pern 91, 295. — Ueber rothen 
und schwarzen Schwefel 92, 308. 
— Ueb. d. braunen Schwefel v. 
Radoboy in Ungarn 92, 657. — 
Spannkraft der Dampfe von Mi- 
schungen zweier Flissigkeiten 93, 
579. — Hydraulische Unter- 
suchungen 95, 1; 106, 1. — Ueb. 
d. Menge d. Wassers, welches d. 
Vesuvian enthalt 96, 347. — Ueb. 
d. allotrop. Zustinde des Schwe- 
fels 99, 145. — Elektrolytische 
Untersuchungen 102, 1. — Ueb. 
direkte u. indirekte Zersetz. durch 
den galvan. Strom 104, 553. — 
Verbreitung d. Warme in d. Ga- 
sen 112, 851. 497. — Temperatur 
der aus kochenden Salzlésungen 
u. gemischten Flissigkeiten ent- 
weichenden Dampfe 112, 408. — 
Veranderungen im  Induktions- 
strom bei Anwendung verschied. 
Widerstiinde 114, 299. — Ueber 
den Durchgang d. strahl. Warme 
durch feuchte Luft und tiber die 
hygroskopischen EKigenschaften d. 
Stemsalzes 114, 635. — Diather- 
mansie trockner u. feuchter Luft 
118, 575. — Verdichtung von 
Dampfen an der Oberfliche fester 


Kérper 121, 174. — Einfluss d. 
Kondensation bei Versuchen tiber 
Diathermansie 121, 186. — Be- 
schaffenheit der Sonne 121, 510. 
— Verschiedenheit der Warme, 
welche rauhe u. glatte Oberflachen 
ausstrahlen 124, 476. — Ueb. d. 
Polarisation der ausgestraklten 
Warme u. ihren Durchgang durch 
parallele Platten 127, 600. — 
Einfluss d. Absorption d. Warme 
auf die Bildung des Thaus 127, 
613. — KHinfluss d. Vaporhasion 
bei Versuchen ib. Absorption d. 
Warme 130, 207. — Polarisation d. 
Warme von 100° C. u. die Bewe- 
gung bei der Warmeleitung 134, 
45. — Diathermansie d. Sylvyims 
134, 302. — Erlangung e. sché- 
nen Patina auf Broncen in grossen 
Stadten 136, 480. — Reflexion 
d. Wirme an der Oberfliche v. 
Flussspath und andern Kérpern 
138, 174. — Ueb. Emission und 
Absorption der bei niederen Tem- 
peraturen ausgestrahlten Warme 
138, 333. — Emission, Absorption 
u. Reflexion der bei nied. Tem- 
peratur ausgestrahlten Warme- 


arten 139, 431. 582. — Verdn- | 


derung d. Warmestrahlung durch 
Raubheit der Oberfliche 140, 337. 
— Sein Tod 139, 676. 
Maguus, G. und C. F. Ammer- 
miller, Ueberjodsiure e, neue 
Oxydationsstufe d. Jods 28, 514. 
Mahlmann, W., Der Indianer- 
sommer in Nordamerikaverglichen 
mit gewissen Witterungserschein. 
Mitteleuropas 44, 176. — Tem- 
peraturvertheilung auf d. siidlichen 
Hemisphare und die klimatischen 
Verhiltnisse von Sid-Neuholland 
u. Van-Diemensland 51, 543. — 
Mittlere Temperatur y. Palermo 
nach 389jihr. Beobacht. 54, 448. 
— Kinige Beobachtungen ib. die 
Temperatur des Mittellandischen 
Meeres 57, 490. — Temperatur- 
yerhaltnisse d. Sandwichsinseln u. 
an den Grenzen d. heissen Zone 
itberhaupt 58, 489. — Ueb. das 
Klima in Peking 60, 213. 
Mailand, Programm zur dort. Ver- 
samml, ital. Naturforscher 60, 447. 


99 


— 


Majocchi, G. A., Neues Hygro- 
meter 54, 148. 

Maistre, X. de, Sein Photometer, 
29, 187. 

Malaguti, F., Bereit. d. Kupfer- 
oxyduls 35, 527. — Zerlegung d. 
Ozokerits 43, 147. — Fahigkeit 

. gewisser Flissigkeiten die chem. 
Wirkungen d. zerstreuten Lichts 
zu verzogern 49, 567. — siehe 
Brongniart, Pelouze. 

Malaguti, Durocher und Sar- 
zeaud, Silber, Blei und Kupfer 
im Meerwasser 79, 480. 

Malbos, J. de, Muthmassl. Meteor- 
steinfall 56, 644. 

Mallet, J. W., Untersuchung der 
Gase aus dem Meteoreisen von 
Augusta County in Virginien 147, 
134. 

Malus, Seine Entdeckung d. Po- 
larisation d. Lichts 12, 223 bis 228. 

Mamiani, Erdbeben zu Pesaro 
45, 192. 

Mandelsloh, Graf F. v., Tempe- 
ratur im Bobrloch zu Neuffen 
63, 173. 

Marangoni, C., Ueb. d. Ausbrei- 
tung d. Tropfen einer Flissigkeit 
auf d. Oberfliche e. anderen 143, 
337. — Neue Methode die Blen- 
dungsbilder im Auge zu entwickeln 
146, 115. 

Marbach, H., Die cirkulare Po- 
larisation d. Lichts durch chlor- 
saur. Natron 91, 482. — Opt. 
Eigenschaften einiger Krystalle d. 
tesseralen Systems 94, 412. — 
Ueb. d. Enantiomorphie und die 
opt. Higenschaften vy. Krystallen 

' d. tesseralen Systems 99, 451. 

Marcadieu, Ueber seinen Gold- 
purpur 12, 285. 

Marcel de Serres, Ursprung d, 
artes. Brunnen 38, 604. — Tem- 
peratur der kalten Hohlen von 
Rocquefort 42, 585. — Warme 
Hohle bei Montpellier 46, 673. 

Marcel de Serres u. Joly, Mi- 
kroskop. Untersuchung d. rothen 
Steinsalzes KH I, 525. 

Marcet, F., Specif. Warme der 
Gase 10, 3863. — Zerleg. vege- 
tabilischer Substanzen 12, 249. — 
Wirk. v. Giften u. giftigen Gasen 

Pfs 


— 100 


auf Pflanzen 14, 260. — Siede- 
punkt d. Wassers in Gefassen v. 
verschiedener Natur 56, 170. — 
~ Untersuchung gewisser Umstinde, 
welche auf die Temperatur des 
Siedepunkts von Einfluss sind 57, 
218. — Ueber die Verdampfung 
d. Flissigkeiten KE IV, 345. — s. 
de la Rive. 

Marchand, R., Filtrirapparat 24, 
649. — Weinschwefelsaur. Am- 
moniak 28, 235. — Ueber die 
Krystallform d. Jods 31, 540. — 
Zusammensetz. d. Weinschwefel- 
siure 32, 454. — Oxalsaures 
Zinkoxyd u. Kadmiumoxyd 38, 
143. — Chemische Untersuchung 
der Knorpel von Haifischen und 
Rochen 38, 353. — Untersuch. 
e. hydropischen Flissigkeit 38, 
356. — Neue. Darstellung des 
Chromalauns 41, 594. — Ueber 
d. atherschwefelsauren Salze 41, 
595. — Darstell. reiner schwefliger 
Sdure 42, 144. — Aufldslichkeit 
d. Quecksilberoxyds in Wasser 
49, 459. — Verhalten d. Glases 
zum schwefelsauren Ammoniak u. 
im Vakuum 42, 556. — Harn- 
stoff im Blute Cholerakranker 44, 
328. — Angebl. Vorkommen d. 
Titans im menschl. Korper 45, 
3842. — Erwiderung auf e. Bo- 
merk. y. Emsmann betreffend den 
Leidenfrostschen Versuch auf Glas 


zwischen der Fortpflanzung der 
Elektric. und der des Lichts 18, 
276. — Sogenannte Ladungen d. 
Metalle durch Magneto- Elektric. 
27, 459. — Der Maultiplikator 27, 
560. — Ueb. eine Erscheinung bei 
Seifenblasen, die auf Kohlensaure 
schwimmen 65, 159. 


Marié-Davy, Warmewirkung d. 


Mondstrahlen 189, 192. 


Marignac, Atomgewicht d. Chlors, 


Silbers u. Kaliums 57, 262. 


Markiewicz, Dichtigkeit u. Vo- 


lumen d. Wassers vy. 0 bis 100°, 
19, 135. 


Markwick, Beobacht. tber Zug- 


vogel 27, 174. 


Marloye, Seine grosse Stimmgabel 


65, 444 


‘Marmont, Marschall, Grésste Bad- 


hitze fir Menschen 38, 479. -- 
Einfluss d. Bewaldung auf Regen 
u. Quellen 38, 623. 


Marrian, Tone beim Elektromag- 


netisiren 63, 530. 


Martens, Ueb. d. Passivitat der 


Metalle u. tiber die Theorie der 
volt. Siule 55, 437. 612. — Chem. 
Wirkung der galvan. Stréme 58, 
234. — Ueber die Passivitét des 
Kisens veranlasst durch e. Auf- 
satz yon Schénbein 61, 121. — 
Bemerk. zu e. Aufsatz v. Beetz 
tb. d. Passivitét des Kisens 63, 
412; Beetz dazu 67, 365. 


52, 352. — Bemerk. zu d. Ab- 
handlung y. Heintz tb. die Zu- 
sammensetzung d. salpetersauren 


Harnstoffs 66, 317. — Ueber d. 


Martin, Beobacht. sternschnuppen- 
artiger Meteore 6, 246. 

Martin, A., Neues Verfahren zur 
kalten Versilberung des Glases 


Ozon 67, 148. — Zerlegung des} 120, 335. 
Wassers yom Todten Meer 76,| Martins, Ch., Temperatur am 
462. Grunde des Meeres in der Nihe 


Marchand, R. und C. Colberg, 
Chem. Zusammensetz. d. menschl. 
Lymphe 43, 625, 

Marcus, 8., Neue u. sehr kraft. 
thermoelektr. Saule 124, 629. 

Mareska, s, Donny. 

Marezeau, Verfahren die Gitte d. 
Chlorkalks zu schitzen 22, 273. 

Marianini, §. G., Verhiiltniss 
zwischen d. magnet. Kraft u. der 
Zahl d. Plattenpaare eimer volt. 
Siule 9, 165. — Elektrodynam. 
Ladung 10, 425. — Analogie 


der Gletscher Spitzbergens E I, 
189. — Anweis. zur Beobachtung 
der Windhosen 81, 444. . 

Martins, Ch. und A. Bravais, 
Beobacht. tib. d. Siedehitze des 
Wassers gemacht wihrend einer 
Ersteig. des Montblanc 65, 365. 
— Geschwindigk. d. Schalles zwi- 
schen zwei Standpunkten y. glei- 
cher od. ungleicher Hohe itb. d. 
Meere 66, 351. 

Marum,yvan, Wirk. d. Alkoholdampfe 
auf glithende Metalle 16, 170. 


— 101 — 


Marx, C., Beitrége zur mineralog. 
Optik 8, 243. — Unterscheid. d. 
Arsenik- u. Antimonwasserstoff- 
gases 43, 390. — Temperatur, bei 
der d. Schiessbaumwolle sich ent- 
zindet 78, 100. — Zur Geschichte 
d. Lehre y. d. doppelten Strahlen- 
brech. 78, 272. -— Ueber emen 
neuen experimentellen Beweis v. 
d. Umdreh. d. Erde 83, 302. — 
Elektr. Erscheinung 83, 600. 

Mascart, Wellenlinge der Linie 
A 118, 367. — Richtung der 
Schwingungen im polarisirt. Licht 
131, 153. — Ueb. die Sichtbar- 
keit der ultravioletten Strahlen 
137, 163. 

Maschke, O., Bild. d. Grundeises 
95, 226. — Abscheidung krystal- 
lisirter Kieselséure aus wissrigen 
Lésungen 145, 549. — Amorphe 
Kieselsiure u. deren Abscheidung 
aus wissrig. Lésungen 146, 90. 
— Entwickl. yon Warme durch 
Reibung v. Fliissigkeiten an festen 
Kérpern 146, 431. 

Masson, A., Das elektrische Flui- 
dum im Zustande d. Ausbreitung 
im luftleeren Raum 46, 487. — 
Ueb. d. Elasticitat starrer Korper 
56, 157. — Elektrophotometrische 
Studien 63, 158. 162. — Schall- 
geschwindigkeit in den Metallen 
103, 272. 

Matteucci, C., Ueber seine Zer- 
leg. des Essiggeistes 24, 286. — 
Wirme-Interferenz 27, 462; 35, 
558 — Bild. d. Essigsiure auf 
unorgan. Wege $1, 32. — Be- 
denken gegen seine Entdeckung 
der festen elektrolyt. Aktion 35, 
260. — Eigenschaften der durch 
Flissigkeiten fortgepflanzten Elek- 
tricititsstrome 39, 398. — Re- 
sultate yon Versuchen mit dem 
Zitterrochen 39, 485. — Nord- 
licht v. 18. Okt. 1836 zu Forli 
39,588. —Versuche tb. d. thermo- 
elektr. Stroéme 44, 629. — Ueb. 
d. thermoelektr. Stréme d. Queck- 
silbers 47, 600. — Grosse Feuer 
Hindernisse fiir Gewitterausbriiche 
49, 239. — Schlammregen 53, 
224. — Hohe Temperatur am 
Boden e, Schachts in d. Maremma 


v. Toscana 59, 176. — Ueb. die 
Priestley’schen runden Flecke, 
welche durch sehr schwache elek- 
trische Funken gebildet werden 
60, 159. — Leitungsfahigkeit d. 
Erdbodens fiir galvanische Stréme 
68, 146. 


Matteucci, C. u. Santi Linari, 


Elektr. Funken vom Zitterrochen 
38, 291. 


Matthaei, Es giebt keine essig- 


sauren Mineralwasser 3, 476. 


Matthiessen, A., Versuche mit e. 


schwarzen diathermanen Substanz 
zur Prifung der Mellonischen 
Theorie 59, 169. — Thermome- 
trische Versuche ib. d. Licht d. 
neuen Kometen u. ib. d. Zodia- 
kallicht 59, 171. — Genaue Be- 
stimm. d. Dispersion d. Menschen- 
auges durch direkte Messung 71, 
578. — Bestimm. d. opt. Dreh- 
vermégens einer grossen Anzahl 
durchsichtig. Verbindungen unter 
magnetischem Einfluss 78, 65, — 
Studium der optisch drehenden 
Wirkungen der Pole e. Elektro- 
magnets auf durchsichtige, starre 
Kérper 73, 71. — Liste v. gla- 
sigen Verbindungen, die e. star- 
kere Drehung d. Polarisationsebne 
bewirken als das Faradaysche 
schwere Glas 78, 77. —~ Opt. 
Beobacht. wihrend einer Sonnen- 
finsterniss 73, 448. — Leitungs- 
fihiek. fir Elektricitit v. Kalium, 
Natrium, Lithium, Magnesium, 
Calcium u. Strontium 100, 178. 
— Ueb. die thermoelektr. Span- 
nungsreihe 103, 412. — Elektr. 
Leitungsfahigkeit d. Metalle 103, 
428. — Elektr. Leitungsfahigkeit 
d. Goldes 109, 526. — Ueb. Le- 
girungen 110, 21. — Elektrische 
Leitungsfihigkeit der Legirungen 
110, 190. — Ueber e. Legirung, 
welche als Widerstandsmaass ge- 
braucht werden kann 112, 353. 
— Bemerk. zu d. Abhandlung y. 
Siemens iiber Widerstandsmaasse 
u. die Abhingigkeit des Leitungs- 
widerstandes der Metalle yon der 
Wiirme 114, 310. — Ueber den 
specif. Leitungswiderstand d. Me- 
talle bezogen auf die y. d, brit. 


— 102 


Associat. angenomm. Widerstands- |Maxwell, J. C., Farbiger Bogen 


einheit nebst Bemerk. tib. d. so- 


auf e. Kisflache E V, 656. ° 


genannte Quecksilbereinheit 125, | Mayer, Darstellung d. gereinigten 


497, — Ausdehnung d. Wassers 
u. d. Quecksilbers 128, 512. — 


kohlensauren Kalis aus der rohen 
Pottasche 46, 651. 


Bemerk. zu Dr. Simens’ Abhdlg.| Mayer, Adolf, Ueb. die alkohol. 


zur Frage d. Widerstandseinheit 
129, 161. — Ausdehn. d. Metalle 


Gahrung u. die Ernahrung des 
Bierhefepilzes 142, 293. 


u. Legirungen durch die Warme | Mayer, Alfred M., Akust. Versuche 


130, 50. 

Matthiessen, A. u. M. v. Bose, 
Einfluss der Tomperatur auf d. 
elektr. Leitungsfahigk. d. Metalle 
115, 353. 

Matthiessen, A. und M. Holz- 
manty, Elektr. Leitungsfihigkeit 
d. reinen Kupfers u. deren Ver- 
minderung durch Metalloide und 
Metalle 110, 222. 

Matthiessen, A. u. W. J. Rus- 
sell, Ursache d, blasigen Struktur 
d. Kupfers 115, 637. 


zum Hrweise, dass d. Wellenlange 
eines sich fortbewegend. schwin- 
gend. Kérpers verschieden ist v. 
derjenig., welche derselbe Kérper 
ohne Ortsverinder. hervorbringt 
146, 110. — Eine Methode die 
Schwingungsphasen in der einen 
tonend. Kérper umgebenden Luft 
wahrzunehmen und dadurch die 
Lange ihrer Wellen u. die Form 
ihrer Wellenoberflache zu erfor- 
schen 148, 278. — Ein akust. 
Pyrometer 148, 287. 


Matthiessen, A. und C. Vogt, | Mayer, Joh. Tob., Sein Gesetz d. 


Einfluss v. Spuren fremder Me- 
talle auf d. elektr. Leitungsfahig- 
keit d. Quecksilbers, sowie Ant- 


elektr. Repulsion 5, 281; 12, 595. 
— Seine Formel fiir die Spann- 
kraft d. Wasserdampfs 27, 24. 


wort auf die Bemerkung v. R.| Medina, Bartol. de, Erfinder des 


Sabine dazu 116, 369. — Elektr. 
Leitungsfahigk. v. Thallium und 


amerikanischen Amalgamations- 
verfahrens 32, 109. 


Eisen u. Einfluss d. Temperatur | Mees, R. A., Ueb. die v. Ch. Briot 


auf diese 118, 431. — Einfluss 
der Temperatur auf die elektr. Lei- 


aufgestellte Dispersionstheorie 134, 
18 


tungsfahigk. d. Legirungen 122, 19. Meidinger, H., Kine véllig kon- 


Matthiessen, L., Akustische Ver- 


stante galvan. Batterie 108, 602. 


suche die kleinsten Transversal- | Meilander u. Paludan, Magnet. 


wellen d. Flissigkeiten betreffend 


Beobacht. zu Hammerfest 9, 63. 


134, 107. — Ueb. d. Transver- | Meissel, E., Ueb. einen speciellen 


salschwingungen ténender tropf- 
barer und elastischer Flissigkeiten 


Fall d. Ausflusses v. Wasser in 
e. vertikalen Ebene 95, 276. 


141, 375. Meister, Abbild. e. Kupferstichs 


Matzka, W., Zur Theorie d. Sinus- 
bussole 108, 510; 109, 657. 

Maugham, Licht fir Taucher- 
glocken 42, 590. 

Mauritius, Versuche tb. d. Ma- 
gnetismus bei verschied. Tempe- 
raturen 120, 385. —  Einfache 
Vorricht. zur Bestimm. d. magnet. 


auf dem dariber befindl. Glase 
59, 638. — Ueber den rothen 
Schneefall im Pusterthal 73, 607. 
— Akust. Phinomen 102, 479. 
— Beobacht. d. Bodentemperatur 
unweit Freising 104, 335. --- Ueb. 
d. specifische Gewicht des EKises 
104, 657. 


Deklination 120, 617. Meitzendorff, Zusammensetz. d. 


Maus, Braunes Chromoxyd 9, 127. 
— Neue Eisenoxyd- und Thon- 
erdesalze 11, 75. — Neue Bereit. 
d. Chromsiure 11, 83. — Ueber 
seine Untersuch. d. Chromoxyde 
13, 234. 


Asbestes von Schwarzenstein im 
Zillerthal 52, 626. — Ueber die 
Schwefeleyanmetalle 56, 63. — 
Untersuch. e. zweiax. Glimmers 
aus New-York 58, 157. — Ueb. 
d. Xanthophyllit 58, 165. 


Melde, F., Einige Methoden die 
akust. Schwebungen oder Stésse 
fir d. Auge sichthbar zu machen 
108, 508. — Ueb. e. Methode den 


Schwingungsvorgang sichtbar zu | 


machen sowie deren Anwendung 
bei glockenférm. Flaichen 109, 43. 
— Neue Art von Klangfiguren 


durch Fliissigkeitstropfen gebildet | 
109, 147. — Erregung stehender | 
Wellen e. fadenformigen Kérpers | 
109, 193; 111, 513. — Ueber | 


Flissigkeitsstrémungen 109, 633. 


— Benutzung d. Violinbogens zur | 


Hervorbring. harmon. Téne einer 


Saite 114, 609. — Neuer Apparat | 
gur Darstell. von Schwingungs- | 


kurven 115, 117. — Erscheinun- 
gen beim Aufsteigen von Gas- 
blasen in mit Flissigkeiten ge- 
fallten cylindr. Rébren 118, 155. 
— Methoden zur Beobacht. von 
Luftblasen in mit Flissigkeiten 
gefiillten cylindr. Réhren 124, 87. 
— Absorption des Lichts durch 
Gemische y. farbig. Flissigkeiten 
124, 91; 126, 264. — Eigenthiml. 
Art Klangpulse zu erzeugen und 
zu zihlen 131, 435. — Klangfi- 
guren durch Luftvibrationen ge- 
bildet 139, 485. — Berichtig. das 
Universalkaleidophon betreff. 141, 
320. — Beschreib. e. Wellenappa- 
rats insbesondere zur Versinnlich. 
d. Zustandekommens Chladnischer 
Klangfiguren J, 101. 

Melloni, M., Neue Eigenschaft d. 
Sonnenwiirme 24, 640. — Ueber 
d. freien Durchgang d. strahlenden 
Warme durch verschiedene starre 
u. fliissige Kérper 28, 240. 371. 
637. 643; 35, 112. 277. — Neue 
Untersuchung tb. d. unmittelbaren 
Durchgang d. strahlenden Warme 
durch verschiedene starre und 
fliissige Korper 35, 385. 530. — 
Warmespektrum d. Sonne 35, 559. 
— Beschreib. eines Apparats zur 
Anstellung aller Versuche ib. d. 
strahlende Warme nebst einigen 
neuen Thatsachen iib. d. Warme- 
quellen u. deren Strahlen 35, 562 
— Ueb. einige Hauptpunkte in 
d. Lehre v. d. strahlend. Warme 
37, 206. — Ueb. d. Reflexion d. 


103 


strahlenden Wirme $7, 212. — 
Polarisation d. Warme durch Tur- 
maline 37, 218; durch einfache 
Brechung 494, — Ueb. d. Hiner- 
leiheit der Wesen, welche Licht 
u. strahlende Warme erzeugen $37, 
486. — Ueb. d. Polarisation _d. 
Warme 39, 1; 43, 18. 257. — 
Gesetz der Abnahme d, strahlend. 
Warme mit der Entfernung von 
d. Warmequelle 44, 124. — Ur- 
sache d. frithzeitigen Schmelzens 
d. Schnees an Pflanzen 44, 357. 
— Ueb. d. angebl. Einfluss von 
Raubheit u. Glatte aufd. Warme- 
Ausstrahlungsvermégen d. Ober- 
flachen 45, 57. — Ueb. d. Durch- 
gang d. strahlenden Warme (Dia- 
thermansie u. Diathermanitat) 48, 
326. — Betracht. u. Erfahrungen 
ib. d Diathermansie od. Warme- 
farbung der Kérper 49, 577. — 
Absorption der Wérmestrahlen 
durch die Atmosphire der Erde 
49, 585. — Untersuchungen iiber 
d. strahlende Wiirme (Diffusion, 
Versuche von Forbes) 51, 73. — 
Ueber e. neue thermograph. Me- 
thode y. Herschel und deren An- 
wend, auf d. SonnenspeRtrum 51, 
81. — Bestiindigkeit der Warme- 
absorption d. Kienrusses und der 
Metalle u. Dasein e. Diffusions- 
vyermogens, welches durch seine 
Verainderungen den Werth d. Ab- 
sorptionsvermogens bei d. iibrigen 
Kérpern verindert 52, 421. 573. 
— Diffusionsvermégen diather- 
maner Substanzen 53, 47. — Ur- 
sache der Unterschiede zwischen 
d. Absorptionskraften polirter u. 
gefurchter Metallplatten u. deren 
Anwendung auf d. Vervollkommn. 
der Reflektoren fiir Wirme 53, 
268. — Neue Terminologie fiir d. 
Lehre von d. strahlenden Wirme 


- 54, 601. — Farbung d. Netzhaut 


u. der Krystalllinse 56, 574. — 
Ueb. d. Identitaét d. verschieden. 
leuchtenden, wirmenden u. che- 
misch wirkenden Strahlen 57, 300 
— Untersuchung ib. d. Tempe- 
raturen der verschiedenen Licht- 
strahlen d. Sonnenspektrums 62, 
18. — Neue Untersuchung iiber 


die Warmestrahlung 65, 101. — 
Ueber die Warmkraft des Mond- 
lichts 68, 220. — Ueb. d. Theorie 
des Thaus 71, 416. 424; 73, 467. 
— Die Strahlungen gliihender 
Kérper u. die Elementarfarben d. 
Sonnenspektrums 75, 62. — Ueb. 
d. Thermochrosie d. Sonnenstrah- 
len 86, 496. — Diathermansie d. 
Steinsalzes 89, 84. — s. Biot, 
Foérstemann, Nobili. 

Melloni u. Piria, Ueb. die Fu- 
marolen E J, 511. 

Melsens, Darstellung reiner Essig- 
siure mit e, Aequivalent Wasser 
63, 593. 

Mendelejeff, D., Ueber d. Ver- 
bindungen d. Alkohols mit Wasser 
138, 103. 230. — Bemerkung zu 
d. Untersuch. v. Andrews iib. d. 
Kompressibilitat der Kohlensiaure 
141, 618. 

Mendez u. del Rio, Nachricht v. 
Goldrhodium und Selensilber 10, 
322. 

Méne, Ammoniak im Hagel 84,284. 

Mensbrugghe, G. van der, Ueb. 
einige sonderbare Wirkungen der 
Molekularkrafte bei Flissigkeiten 
127, 97. — Ueber d. Spannung 
flissiger Lamellen 133, 277; 134, 
455. — Ueb. d. oberflachl. Span- 
nung d. Flissigkeiten 138, 323. 
— Oberflichliche Zahigkeit der 
Lamellen aus Saponinlésung 141, 
287. — Ueb. einen durch Lidtge 
angegebenen molekular-statischen 
Satz 141, 608. — Merkwirdige 
Thatsache beim Kontakt gewisser 
Flissigkeiten mit sehr verschied. 
Oberflachenspannung 146, 623. 

Menzzer, Beziehung zwischen d. 
Gewicht d. Magnetisirungsspirale 
u. der magnetisirenden Kraft 126, 
172. — Zusammenhang der Kon- 
figuration des festen Landes und 
der Lage der magnet. Pole der 
Erde E V, 592. 

Merian, P., Krystallform d. Fluss- 
spaths 12, 484° — Temperatur 
des Rheins an der Oberfliche u, 
am Boden 39, 100. — Erdwarme 
bei Basel 48, 383. — Stand des 
Rheins bei Basel u. fortdauernde 
Abnahme y. dessen Wassermenge 


104 - — 


im den letzten 30 Jahren 57, 314. 
— Ueb. d. Theorie d. Gletscher 
60, 417. 527. — Regenverhilt- 
nisse in Basel u. Mithlhausen 64, 
614. — Ueber den Meteorstein- 
fall zu Ensisheim 122, 182. 

Merian, R., Ueb. die Versuche v. 
Buys- Ballot betreffend den Hin- 
fluss d. Temperatur auf die Syn- 
aphie 73, 485. 

Merz, L., Beschreib. eines v. ihm 
verfertigten Mikroskops 17, 54. 
— Ein Paar opt. Versuche 63, 
49. — Apparat zum Messen der 
Brennweiten 64, 321. — Bemerk. 
hinsichtlich d. Glases aus d. opt. 
Institut nach Frauenhofer’s Tod 
u. der verschiedenen Zeichnungen 
des Spektrums 85, 458. — s. 
Harting. 

Merz, S., Ueb. d. Farbenspektrum 
117, 654. — Distanzmesser ohne 
Standlinie u. ohne Winkelmessung 
125, 344. 

Meunier, St., Analyse d. Meteor- 
steins v. Murcia 133, 684. 

Meyer, H. v., Ein Feuermeteor 
beobachtet zu Frankfurt a. M. 
70, 165. 

Meyer, H., Analyse d. Phonoliths 
y. Marienberge bei Aussig 47, 191. 

Meyer, H. in Leipzig, Ueber die 
Strahlen, die e. leuchtender Punkt 
beim Senken der Augenlider im 
Auge erzeugt 89, 429. — Sphar. 
Abweichung des menschl. Auges 
89, 540; 96, 607. — Usb. Kon- 
trast- oder Komplementarfarben 
95, 170. — Ueb. den die Flamme 
eines Lichts umgebenden Hof; 
Unempfindlichkeit d. Netzhaut in 
der Nihe starker Lichteindriicke ; 
Mondhéfe, Léwe’sche Ringe usw. 
96, 235. — Beugungserscheinun- 
gen im menschl. Auge 96,, 603. 
— Ueber die Strahlen, die ein 
leuchtender Punkt im Auge er- 
zeugt 97, 233. — Ueb. Beugungs- 
erscheinungen 98, 133. 214. 

Meyer, H. in Zirich, Schatzung 
der Grésse und der Entfernung 
der Gesichtsobjekte aus der Kon- 
vergenz der Augenaxen 85, 198. 
— Zur Lehre v. d. Synergie d, 
Augenmuskeln 85, 207, 


5 peo 


Meyer, L., Ueb. d. Gase d. Bluts 
102, 299. — Einfluss d. Drucks 
auf d. chem. Affinitat 104, 189. — 
Krystallform d. Léwig’schen Des- 
oxalsiiure-Aethylithers 120, 605. 
Meyer, M., Der Schiesspulver- 
ruckstand ein Pyrophor 16, 357. 
— Beispiele von Selbstentziin- 
dung gepulverter Kohle 20, 620. 
Meyer, 0. E., Ueber die Reibung 
d. Flissigkeiten 113, 55. 193. 383. 
— Ueb. die innere Reibung der 
Gase: Einfluss d. Luft auf Pendel- 
schwingungen 125, 177. 401. 564; 
Strémung d. Gase durch Kapil- 
larréhren 127, 253. 353; Max- 
well’s Methode zur Bestimmung 
der Luftreibung 143, 14; Giltig- 
keit d. Poiseuille’schen Gesetzes 
fiir d. Transpiration d. Gase 148, 
1; Einfluss d. Temperatur auf d. 
Reibung 148, 203; s. auch 526. — 
Zur Erklarung der Versuche von 
B. Stewart u. P. G. Tait ib. d. 
Erwarmung rotirender Scheiben 
im Vakuum 135, 285; Entgegn. 
derselb. 136, 165. Meyer’s: Weitere 
Bemerk. zur Erklirung der Ver- 
suche 186, 330. — Pendelbeob- 
achtungen 142, 481. — Versuch 
einer Erklarung der anomalen 
Farbenzerstreuung 145, 80. — Hy- 
draulische Untersuchungen J, 1. 
Meyer, O. E.u. F. Springmihl, 
Transpiration verschiedener Gase 
148, 526. 

Meyerstein, M., Neues Heberba- 
rometer 46, 620. — Konstruktion 
zweier Inklinatorien und einige 
damit angestellte Beobachtungen 
71, 119. — Instrument zur Be- 
stimmung d. Brechungs- u. Zer- 
streuungsvermégens verschiedener 
Medien 98, 91. — Beschreibung 
e. Ophthalmometers nach Helm- 
holtz 111, 415. — Das Elektro- 
Galvanometer 114, 132. — Me- 
thode zur Bestimm. d. Brechungs- 
koefficienten 114, 140. — Das 


Milch, Bohrloch zu Warmbrunn 


P 


Mile, J., Usher d. Richtungslinien 


des Sehens 42, 37. 235. — Ver- 
such emer neuen physikal. Theorie 
d. Kapillaritét 45, 287. 501. 


Militzer, H., Ausdehnung des 


Quecksilbers durch die Warme 
80. 55. 


Miller, W. A., Ueber die Linien 


im Spektrum des durch farbige 
Dampfe und Gase gegangenen 
Lichts 69, 404. — Lithionreiche 
Mineralquelle 123, 659. — siehe 
Daniell. 


Miller, W. H., Krystallform der 


Borsiure, d. Indigblaus und des 
kiinstlichen Kisenoxydulsilikats 28, 
557. — Wiederholung der Ver- 
suche y. Brewster tiber die Wir- 
kung farbiger Gase auf d. Licht 
28, 386. — Linien im Spektrum 
des durch Brom- und Joddampf 
gegangenen Lichts 32, 128. — 
Krystallform des Schwefelnickels 
u. anderer Substanzen (schwefel- 
saur. Kupferoxyd-Ammonik, Aspa- 
ragin, kohlenstickstoffsaur. Kali, 
Kupferzinn) 36, 475. — Lage d. 
Axen opt. Elasticitit in Krystal- 
len des hemiprismat. Systems $7, 
366; 55, 624. — Form u. opt. 
Konstanten d. Salpeters 50, 376. 
— Form d. Eudyalits 50, 522. 
— Beobachtungen an iiberzahl. 
Regenbogen 53, 214. — Ueber 
ein Paar frithere Meteorsteinfille 
54, 291. — Form u. opt. Kon- 
stanten d. Anhydrits 55, 525. — 
Von d. iiberzihl. Regenbogen 56, 
558. — Ueb. d. Gestalt d. Rutils 
57, 479. — Opt. Konstanten des 
Rutil, Dioptas u. Anatas 57, 614. 
— Krystallform d. Zinns 58, 660. 
— Ueb. einen Stellvertreter des 
Reflexionsgoniometers 107, 495. 
— Zwei neve Formen d. Helio- 
tropen 125, 510. — Aelterer Me- 
teoritenfall 129, 176. 


Millet, Meteorstem im Departe- 
ment Ain 37, 460. 

Millon, E., Untersuchung ib, die 

Middendorff, v., Bericht tb. d. Salpetersiiure 57, 281. — Zer- 
Schergin-Schacht bei Jakutsk 62, | setzung des Wassers durch Me- 
404, talle in Gegenwart v. Séiuren u. 


Prismen- Sphaérometer 126, 589. 
"Michaelis, Entfairbung des Palm- 
éls 27, 632. 


=— 106 


Salzen 66, 449. — Metalle im 
Menschenblut 74, 284. 

Minckwitz, B. v., Wirkungen d. 
Blitzes an den Leitungen der 
elektromagnet. Telegraphenlinien 
d. Céln-Mind. Eisenbahn 86, 489. 

Minding, F., Ueb. astat. Magnet- 
nadeln 40, 151. — Neuer Aus- 
druck d. Hauptgesetzes d. Diop- 
trik 70, 268. 

Mitchel, O. M., Geschwindigkeit 
d. elektr. Stroms in einer metall. 
Leitung 80, 161. 

Mitchell, Beobachtung tiber die 
Diffusion d. Gase u. d. Aufblasen 
des Kautschucks 28, 334. 352. 

Mitchell, E., Berghéhen in Nord- 
Carolina 52, 349. : 

Mitscherlich, A., Auffindung vy. 
Baryterde im Feldspath 111, 351. 
— Beitrag zur Spektral-Analyse 
116, 499. — Ueber die Spektren 
d. Verbindungen u. der einfachen 
Kérper 121, 459. — Anwendung 
d. Verbindungsspektren zur Ent- 
deckung y. Chlor, Brom u. Jod 
in geringster Menge 125, 629. — 
Neue Methoden zur Bestimm. d. 
Zusammensetzung organ. Verbin- 
dungen 130, 536. — Eine Queck- 
silberventilluftpumpe 150, 420. 

Mitscherlich, C. G., Zerlegung 
verschiedener Quecksilbersalze 9, 
387. — Untersuchung officineller 
Quecksilberverbindungen 16, 41. 
— Aethiops mineralis 16, 353. — 
Untersuchung tb. den Menschen- 
speichel 27, 320. — Verhalten d. 
schwefelsaur. Kupferoxyds gegen 
mehrere Bestandtheile des thier. 
Organismus 40, 106. 

Mitscherlich, E., Ausdehnung d. 
Krystalle durch d. Warme 1, 125; 
10, 137. — Einfluss der Tempe- 
ratur auf d. Wassergehalt u. die 
Krystallform der schwefelsauren 
u. selensauren Salze 6, 193; 10, 
33839401, 2176. 2179. B28. csea Dic 
morphie d. Schwefels 7, 528. — 
Neue Klasse yv. Krystallformen 8, 
427. — Kinfluss der Warme auf 
die optischen Axen des Gypses 
8, 519. — Neue Oxydationsstufe 
des Selens 9, 623. — Jodkohle 
u. neue Oxydationsstufe d. Jods 


11, 162. — Krystallform d. Koh- 
lenstickstoffsiure 13, 375. — Auf- 
schliessung v. Kieselfossilien 14, 
189. — Essigither aus Chlor- 
kohlenwasserstoff u. Wasser 14, 
538. —- Jodstickstoff 14, 539. — 
Vorginge bei der Destillation der 
Salpetersiiure 18, 152. — Krystall- 
form und Zusammensetzung der 
schwefelsaur., selensaur. u. chrom- 
sauren Salze 18, 168. — Um- 
wandlung des Arragonits in Kalk- 
spath 21, 157. — Mangansiure, 
Uebermangansiure, Ueberchlor- 
sdiure u. deren Salze 25, 287. — 
Farbenveranderung des Queck- 
silberjodids beim Erwarmen 28, 
116. — Wassergehalt der Am- 
moniaksalze 28, 448. — Verhalt- 
niss d. specifischen Gewichts der 
Gase zu d. chem. Proportionen 
29, 193. — Ueb. das Benzin u. 
die Siuren der Oel- u. Talgarten 
29, 231. — Ueber die Aether- 
bildung $1, 273; 37, 65. 66. — 
Ueb. d. Benzinschwefelsiure 31, 
283. — Reaktion des Lackmus 
gegen arseniksaures u. phosphor- 
saures Kali und Natron 31, 319. 
— Zusammensetzung des Nitro- 
benzids u. Sulfobenzids 31, 625. 
— Ueber zwei besondere Klassen 
von Atomen organischer Verbin- 
dungen 31, 631. — Ueber das 
Stickstoffbenzid 32, 225. — Ueb. 
d. Benzoeschwefelsiiure 32, 227. 
— Ueb. die Aectheroxalsiure 32, 
664, — Analysen kohlenstoffhalt. 
Verbindungen (Aectheroxalsiure, 
Aetheroxamid, Jodatherid, Harn- ~ 
siure, Naphtalin) 33, 331. — 
Chlorbenzin und Chlorbenzid 35, 
370. — Krystallform u. Zusam- 
mensetzung gewisser sauren Salze 
u. Uebereinstimmung beider bei 
gewissen Oxyden 39, 196. — Be 
stimmung der Ausdehnung kry- 


stallisirter Kérper durch d. Warme 


41, 213. 448. — Zusammenhang 
d. Krystallform u. der chemischen 
Zusammensetz. 49, 401. — Ueb. 
d. chemische Verwandtschaftskraft 
53, 95. — Chemische Verbindung 
und Zersetzung mittelst Kontakt- 
substanzen 55, 209, — Krystall- 


== 10% 


form des traubensauren Natron- 
Ammoniaks und der oxalsauren 
Doppelsalze 57, 481. — Ver- 
mischte chemische Beobachtungen 
(betreffend schwefelsaures Kali, 
Chlorkalk) 58, 468. — Ueb. die 
Gahrung 59, 94. — Ueber die 
Warme, welche frei wird, wenn 
die Krystalle des Schwefels, die 
durch Schmelzung erhalten wer- 
den, in die andere Form iiber- 
gehen 88, 328. — Krystallform 
und isomere Zustiinde des Selens 
u. Krystallform d. Jods 98, 547. 
— s. L. Gmelin. 

Miller, Sternschnuppen in Grén- 
land 39, 114. 

Mdller, K., Einfluss d. Drucks auf 
die Léslichkeit einiger Salze 117, 
386. 

Moller, N. B., Ueb. den Akmit -v. 
Eger in Norwegen 5, 177. 

Moesta, Ein Paar in Chili beob- 
achtete Lichtphinomene 98, 340. 

Mohl, H. v., Einrichtung des Po- 
larisationsmikroskops zum Behuf 
der Untersuch. organischer Kér- 
per 108, 178. 

Mohn, H., Bewélkung in Christiania 
121, 656. 

Mohr, F., Verbesserung an Waagen 
25, 266. — Verbesserte Konstruk- 
tion vy. Luftpumpen 32, 476. — 
Beobachtung eines St.-Elmsfeuers 
34, 370. — Vertheilung u. Bin- 
dung der Elektricitat in isolirten 
Leitern 36, 221. — Beobachtung 
einer Erdtrombe und Wasserhose 
zu Koblenz 36, 231. — Beobach- 


y. gemischten Gasen u. Daimpfen 
zu bestimmen 59, 136. — Gas- 
behilter u. Gasmesser 59, 139. — 
Aelteste Nachricht ttber Ozon 91, 
625. — Neue Form d. Galvano- 
meters 99, 102. — Ueb. pseudo- 
skopische Wahrnehmungen 111, 
638. — Bestimmung d. absoluten 
u. specifischen Gewichts y. ein- 
getauchten Kérpern 112, 420. — 
Untersuchung einer Methode das 
specifische Gewicht von Fliissig- 
keiten mit der Uhr zu bestimmen 
113, 156. — Ueber Fleck’s Me- 
thode zur Bestimmung d. absolu- 
ten und specifischen Gewichts in 
Flissigkeiten suspendirter Nieder- 
schlige 113, 655. — Ueber das 
untere Ende d. Blitzableiter 116, 
181. — Ueb. d. Entstehung des 
Hagels 117, 89: Bestatig. dieser 
Theorie 120, 167; Krénig dazu 
123, 641; 128, 639. — Bemerk. 
zu Fleck’s: Beziehungen zwischen 
Atomgewicht u. specif. Gewicht 
117, 648. — Einfarbiger Regen- 
bogen 119, 332. — Kisregen und 
Rauhfrost 121, 637. — Die Hagel- 
theorie betreffend 126, 488. —, 
Kommerell’s neues physikalisches 
Experiment 134, 312. — Ueber 
Steinsalzbildung 135, 667. — Spe- 
cifische Gewichte basaltischer La- 
yen 138, 330; Entgegnung von 
Lasaulx 640. — Ableitung des 
Wirmeverhiltnisses der Gase bei 
konstantem Druck u. Volum aus 
der mechanischen Warmetheorie 


142, 477. 


tung eines Erdbebens zu Koblenz | Mohs, Seine Bezeichnung d. Kry- 


36, 235. — Methode kraftige Huf- 


stallgestalten 4, 65. 


eisenmagnete durch Streichen zu | Moigno, Abbé, Ueb. d. bestindige 


bereiten 36, 542. — Ueber Bec- 
querel’s einfache Kette, deren 


Erscheinen v. Licht am negativen 


Pol der volt. Siule 81, 318. 


Strom aus der Verbindung von | Moitessier, s. Chancel. 
Saure u. Alkali entstehen soll 42, | Moll, G., Ueb. Parry’s u. Foster's 


76. — Ueb. Grundeisbildung 43, 
527. — Vorrichtungen u. Beob- 
achtung. aus dem Gebiet d, Gal- 
yanismus (betreffend neue volt. 
* Batterien, Galvanoplastik, Elektro- 
magnete) 51, 872. — Selbstre- 


Versuche tib. die Geschwindigkeit 
des Schalles 14, 371. — Beob- 
achtung d. Nordlichts v. 7. Jan. 
1831, 22, 462. — Verfertigung 
kiinstlicher Magnete mittelst Gal- 
vanismus 24, 635; 29, 468. 


gistrirender Regenmesser 55, 310. | Moll, G. und yan Beek, Ver- 


— Rinfacher Aspirator u. Gay- 
Lussac’s Instrument um d. Druck 


suche tiber Schallgeschwindigkeit 
5, 351. 469, 


— 108 


Moncel, Th. du, Ueb. d. Lichthille 
des Induktionsfunkens des Ruhm- 
korff’schen Apparats 95, 175. 


nenlicht beith Durchgang durch 
Chlor erzeugten Absorptionslinien 


137, 165. 


Moncey, Entwurf zu einem riesen- | Morse, F. B., Eine Beobachtung 


haften Brunnen 40, 495. 
Mondot de la Gorce, Wasser- 


itber den Dammerungsbhogen KI, 
524. 


stiinde der Rhone u. Saone im J. | Morson, T., Darstellung des Aco- 


1826 u. 1827, 58, 354. 


nitins 42, 175. 


Monro, Ueb. d. Trona 5, 371. Morton, H., Fluorescenz einiger 


Montanari, G., Entdecker der 
Mondwirme 139, 192. 
Montgomerie, gab die erste Be- 


festen Kohlenwasserstoffverbind. 
in Steinkohlentheer u. Petroleum- 
Rickstinden 148, 292. 


schreib. d. Gutta-Percha 74, 157.| Mos (Moss), G., Ueber das Ténen 


Montigny, Ch., Verfahren die 
Schwingungen eines elastischen 
Stabes sichtlich und zahlbar zu 
machen 89, 102. — Ursache des | 
Funkelns der Sterne 98, 620. — 
Neue Methode den Brechungsin- 
dex von Flissigkeiten zu messen 


123, 581. 


der die Elektric. leitenden Kupfer- 
drihte in einem klemen elektro- 
magnet. Rotationsapparat 113,316. 
— Ueb. e. Pendel zur fassliche- 
ren Erklarung d. Lissajous’schen 
Schallfiguren 121, 646. — Ver- 
besserter elektrischer Lichtregu- 


‘lator 139, 495. 


Moore u. Beek, Niveaudifferenz | Mosander, C. G., Zerlegung des 


des Todten u.Mittelliind. Meeres | 
EI, 356. 

Morel-Deville, Phosphoresciren- | 
der Regen 64, 496. 

Morichini, Ueber seine Magneti- | 
sirungen mit violettem Sonnen- 
licht 16, 567. 

Morin, A., Einwirkung des Chlors 
auf Kohlenwasserstoff 19, 61. 
Morin, P., Ueb. zweifach Schwefel- 

athyl 48, 483. 
Moris, Klima v. Sardinien 47, 222. 
Moritz, A., Ueb. Coulomb’s Ver- 
fahren die Kohasion der Fliissig- 


Serpentins v. Gullsjé 5, 501. — 
Analyse des Kisenhammerschlags 
6, 35. — Schwefelcerium 6, 470. 
— Darstellung des Ceriums und 
mehrerer seiner Verbindungen 11, 


406. — Untersuchung der Titan- 
eisenarten 19, 211. — Doppel- 
cyanire 25, 390. — Lanthan ein 


neues Metall 46, 648. — Ueber 
die das Cerium begleitenden neuen 
Metalle Lanthanium u. Didymium, 
sowie tiber die mit der Yttererde 
vorkommenden neuen Metalle Er- 
bium und Terbium 60, 297. 


keiten zu bestimmen 70, 74. — | Moser, L., Erklarung der Héfe u. 


Der Leidenfrost?sche Versuch auf 
Glas 72, 112. 


Morlot, A.v., Ueber Dolomit 74, 
591. 


Morosi, Warmeentwicklung durch 
Reiben 12, 194. 

Morren, Analyse des Meteoreisens 
von Potosi 47, 470. 

Morren, A., Ueb. die Phosphores- 
cenz yerdiinnter Gase 115, 350. 
— Ueber die mit dem Namen 
Phosphorescenz belegten Licht- 
erscheiungen in sehr verdiinnten 
Gasen bei u. nach dem Durch- 
gang elektr. Funken 126, 643. 
— Hlektr. Leitungsfahigkeit der 
Gase unter schwachen Drucken 


130, 612. — Ueber die im Son- 


Ringe um leuchtende Kérper 16, 
67. — Methode die Richtungs- 
variationen der tellurischen Mag- 
netkraft zu messen 20, 431. — 
Magnetische Beobachtung beim 
Nordlicht vy. 7. Januar 1831, 22, 
543. — Bestimmung d. absoluten 
Tntensitat d. tellurischen Magnet- 
kraft nach Poisson’s Methode 25, 
228. — Methode die Lage und 
Kraft des verinderlichen magnet. 
Pols kennen zu lernen 28, 49. 
273. — Ueber den Magnetismus 
der Erde 34, 68. 271. — Ueber 
den Process des Sehens und die 
Wirkungen d, Lichts auf alle Kor- 
per 56, 177. — Ueb. d. unsicht- 
bare Licht 56, 569, — Ueb. das 


Latentwerden d. Lichts 57, 1. — 
Verschiedenheit der Licht- und 
Warmestrahlen 58, 105. — Ueb. 
die sogenannten Wirmebilder 59, 
155. — Wirkungen der farbigen 
Strahlen auf d. Jodsilber 59, 391. 
— Erwiderung an Fizeau u, Da- 
guerre 60, 40. — Ein Experiment 


zum Beweise, dass im Quecksil- | 


berdampf latentes Licht vorhan- 
den sei 60, 48. — Erwiderung 
an E. Becquerel (betreffend die 
Wirkung der Sonnenstrahlen auf 
die Kérper) 61, 412. — Methode 
die Brennweite und opt. Haupt- 
punkte y. Linsen zu bestimmen 
63, 39. — Ueb. d. Stokes’schen 
Phinomene 89, 165. 


Moser, L. u. P. Riess, Ueb. den 


Magnetismus des Sonnenlichts 16, 
563. — Einfluss der Warme auf 
Magnete 17, 403. — Messung d. 
Intensitaét d. tellurischen Magne- 
tismus 18, 226. — Tagl. Varia- 
tionen d. tellurischen Magnetkraft 
u. weitere Ausfithrung d. Poisson- 
schen Methode die Intensitit des 
Erdmagnetismus zu  bestimmen 
19, 161. 


Moss (aus Philadelphia), Analyse 


d. Feldspaths v. Alabaschka 52, 
466. — Zusammensetz. d. Strahl- 
zeoliths 55, 114. 


Moss, G., s. Mos, G. 
Mossotti, O. F., Ueb. d. Fraun- 


hofer’schen Gitterspektra u. Ana- 
lyse des Lichts derselben 72, 509. 


Most, R., Mathematische Theorie 


¥ 


d. Gleitstellen elektr. Strdme 122, 
79, — Beziehung der Pole zur 
magnet. Vertheilungskurve 136. 
137. — Einfacher Beweis d. zwei- 
ten Wirmegesetzes 136, 140. — 
Entgegnung auf die kritische Be- 
merkung von Boltzmann (s 137, 
495) 138, 566. — Minimalablenk. 
des Lichtstrahls bei symmetrisch 
aufgestellten Prismen 139, 505; 
141, 601. — Ueb. die durch Mus- 
kelkontraktionen geleistete Bou- 
gungsarbeit 139, 672. 


Mousson, A., Ueb. eine subjektive 


Lichterscheinung 39, 244. — Er- 
klirung des Verhaltens der Sal- 
petersiure zu den oxydirbaren 


109 


Miller, 


Metallen 39, 330. — Warmeer- 
zeugung in einem starren Kérper 
durch plétzliche Erkiltung 43, 
410. — Eimige Thatsachen be- 
treffend das Schmelzen und Ge- 
frieren des Wassers 105, 161. — 
Ueb. Spektralbeobachtungen 112, 
428. — Ueber das Sieden einer 
rotirenden Flissigkeit 129, 168. 
— Bewegung eines freien Theil- 
chens auf einer sich drehenden 
Kugel 129, 652. — Dilatation 
eines am Ende erwirmten Stabes 
133, 311. — Ueber die Theorie 
der Kapillarerscheinungen 142, 
405. — Methode zur Messung d. 
Dispersion in verschied. Theilen 
d. Spektrums eines Prismas oder 
Spektroskops 148, 660; Mach dazu 
149, 270; Erwiderung y. Mousson 
150, 495. 


Moutier, s. Dietzenbacher. 
Mihry, A., Ein einfaches schirfer 


messendes Atmometer 113, 305. 


Miller, Apotheker zu Medebach, 


Beobachtung e. ungewoéhnlichen 
Hagelfalls 42, 684. 

Professor in Marburg, 
Ueber die von Liskovius ver- 
Offentlichten Resultate betreffend 
den Einfluss der verschiedenen 
Weite der Labialpfeifen auf ihre 
Tonhohe 63, 380. 


Miller, Alexander, Ueb. das Be- 


schauen d, Landschaften mit nor- 
maler und abgeénderter Augen- 
stellung 86, 147. — Bildung des 
Héhenrauchs 106, 289. — Stu- 
dien tib. Affinitét in Eisenchlorid- 
J6sungen ohne Verdnderung des 
Ageregatzustandes E VI, 123. 262. 


Miller, Anton, Bestimm. d. Zahl 


u. Form d. Zihne in Riderwerken 


13 


Miller, D., Ueber einige pikrin- 


saure Salze u. das Verhalten d. 
Pikrinsiure gegen einige Metalle 


124, 103. 


Miller, F. C. G., Neues Tangenten- 


Galyanometer und ein Rheochord 


150, 93. 


Miller, H., s, Rue, W. de la. 
Miller, J. Gn Halle), Abhingigk. 


d. Leitungswiderstandes der Me- 
talle v. d. Temperatur 73, 434. 


— 110 


Miller, J. (in Wesel), Abnahme 
d. Elektricitatsleit. in Metallen bei 
starker Temperaturerhéhung 103, 
176. 

Miller, Jak. Gn Ziirich), Zur Diop- 
trik d. Linse 130, 100. 

Miller, Jakob Worm, Ueb. Fliis- 
sigkeitsketten 140, 114. 380. 

Miller, Joh. (in Berlin), Ueb. d. 
Lymphe d. Bluts und d. Chylus 
25, 513. — Struktur u. chemische 
Eigenschaften d. thier. Bestand- 
theile der Knorpel und Knochen 
38, 295. 476. 

Miller, Joh. (in Freiburg), Er- 
klarung d. isochromatischen Far- 
ben, welche einaxige parallel mit d. 
Axe geschnitt. Krystalle in homo- 
gen. polaris. Lichte zeigen 33, 282. 
‘— Ueb. d. isochromat. Kurven d. 
einaxigen Krystalle 35, 95. 261. 
-— Opt. Higenschaften d. ameisen- 
sauren Kupferoxyds 35, 472. — 
Kinstl. Nachbildung y. Ziwillings- 
krystallen, welche ohne vorliufige 
Polarisation epopt. Figuren zeigen, 
wie sie am Arragonit beobachtet 
werden 41, 110. — Berechnung 
der hyperbol. dunklen Biischel, 
welche die farbigen Ringe zwei- 
axiger Krystalle durchschneiden 
44, 272. — Zusammensetzung d. 
weissen Lichts aus d. verschied. 
Farben des Spektrums 58, 358. 
518. — Anwendung der strobo- 
skopischen Scheibe zur Versinn- 
lichung der Grundgesetze der 
Wellenlehre 67, 271. — Frauen- 
hofer’sche Linien auf e. Papier- 
schirm 69, 93; Erwiderung auf 
Erman’s Bemerkung dazu 70, 115. 
~~ Prismat., Zerlegung d. Inter- 
ferenzfarben 69, 98; 71, 91. — 
Prismat. Zerlegung der Farben 
verschied, Flissigkeiten 72, 76. 
— Ueber die Magnetisirung von 
Hisenstiben durch den galyan. 
Strom 79, 3837. — Ueb. die na- 
tiirlichen Farben durchsichtiger 
Kérper 79, 344. — Ueb. Bunsen’s 
Geysertheorie 79, 850. — Ueber 
d. Sattigungspunkt der Elektro- 
magnete 82, 181. — Zur Theorie 
der diamagnet. Erscheinungen 83, 
115. — Magnetisirung d. Stahls 


u. des Hisens durch den galvan. 
Strom 85, 157. — Ueber die 
Theorie der elektromagnetischen 
Maschinen 86, 597; Berichtigung 
dazu 87, 312. — Pleochroismus 
des schwefelsauren Kobaltoxydul- 
ammoniaks 96, 340. — Photo- 
graphirte Spektra 97, 135. — 
Intermittirende Fluorescenz 104, 
649. — Thermische Wirkungen 
d. Sonnenspektrums 195, 337. — 
Wellenlinge und Brechungsexpo- 
nent d. dussersten dunklen Warme- 
strahlen d. Sonnenspektrums 105, 
543. — Untersuchungen iiber - 
Elektromagnetismus 105, 547. — 
Stereoskopische Mondphotogra- 
phie 107, 660. — Die Photogra- 
phie d. Spektrums 109, 151. — 
Bestimmung d. Wellenlinge eini- 
ger hellen Spektrallinien 118, 641. 
— Bestimmung der magnetischen 
Inklination zu Freiburg durch in- 
ducirte Stréme 120, 612. — 
Wellenlinge der blauen Indium- 
linie 124, 637. — Rutherfurd’s 
Photographie d. Spektrums 126, 
435. — Spektralia 128, 335. — 
Das Fluorescenz - Spektrum des 
elektr. Lichtes 180, 187. — Er- 
widerung (auf Rheinauer’s Kinwurf 
die Theorie d. Waage betreffend) 
133, 682; Rheinauer’s Antwort 
135, 335. — Neuer Apparat zur 
Messung der therm. Ausdehnung 
fester Kérper 135, 672. — Kin 
Vibrationschronoskop u. Versuche 
mit demselben 136, 151. — Neue 
Form d. Versuchs tber d. Fern- 
wirkung einzelner Magnetpole 136, 
154. — Physikal. Notizen (betreff. 
Lichtwahrnehmung u. Reibungs- 
koefficienten) 1389, 504. — Le- 
clanché’s Braunstein-Elemente 140, 
308. — Das Grin der Blatter 
142, 615. — Anwend. yon Hohl- 
spiegeln fir die Poggendorff’sche 


' Spiegelvorrichtung 148, 495. — 


Chromat. Polarisation d. Hagel- 
kérner 144, 333. — Opt. Eigen- 
schaften des Gletschereises 147, 
624. — Beziehungen der Brenn- 
weite u, der konjugirten Punkte 
e. Linse durch eine neue Formel 
dargestellt J, 460. — s. v. Babo. 


— lll — 


Miller, J. H. T. Gm Wiesbaden), 
Beitrage zur Conchyliometrie 81, 
533 ; 90,323. — Beitrage zur rech- 
nenden Krystallographie 84, 539. 
Miller, J. J., Zur Theorie der 
Farben 139, 411. 593. — Ueber 
elastische Schwingungen 140, 305. 
— Ueber die Fortpflanzung des 
Lichts 145, 86.-— Interferenz 
d. Lichts bei grossen Gangunter- 
schieden 150, 311. — Ueber die 
specifische Wirme d. gesittigten 
Dimpfe J, 227. 

Miller, W., Einwirk. des Sumpf- 
gases und des dlbildenden Gases 
auf Metalloxyde bei erhéhter Tem- 
peratur 122, 139. — Einwirkung 
y. Schwefelkohlenstoff, Schwefel- 
wasserstoff u. Chlorwasserstoff auf 
einige Sauerstofisalze bei erhéhter 
Temperatur 127, 404. — Ab- 
schwichung d, reducirenden Kraft 
d. Wasserstoffs durch Beimengung 
von chemisch indifferenten Gasen 
129, 459. — Abschwachung der 
Wirkung yon Gasen durch bei- 
gemengte indifferente Gase und 
durch blosse Verdiinnung 133, 
336. — Neue Art d. Darstellung 
von gelbem, weichem Schwefel u. 
Eigenschaften dess. 133, 347. — 
Ueb. die bei der Reduktion der 
Metalloxyde durch Wasserstoff 
erforderliche Temperatur und die 
Verschiedenheit derselb. bei ver- 
schiedenen Modifikationen eines 
Oxyds 136, 51. — Beziehungen 
zwischen d, Raumvyeranderungen 
bei der Bildung starrer Verbin- 
dungen und der chemischen Ver- 
wandtschaft d. Bestandtheile 139, 
287. — Ueber das Leuchten des 
Phosphors 141, 95. — Abschwi- 
chung der chemischen Kraft des 
Wasserstoffs und d. Kohlenoxyds 
bei d. Reduktion d. Kisenoxydul- 
oxyds durch Beimengung fremder 
Gase 144, 609. — Ein Kafer- 
Eudiometer 145, 455. — Ver- 
. dnderung des Volums fester Kor- 
per in Folge der Bildung chem. 
Verbindungen von demselben Ag- 
gregatzustand 149, 33. 

Miller v. Reichenstein, Be- 
obachtung tb. Tellur 10, 492. 


Minchow, K. D. v., Ueb. Volta’s 
Fundamentalversuch 1, 279. 

Minnich, J. T., Amalgamirtes 
Eisen u. dessen Verhalten in der 
galvanischen Kette 67, 361. 

Mittrich, A., Krystallsystem und 
optische Konstanten d weinstein- 
sauren Kali-Natrons; Einfluss d. 
Temperatur auf die opt. Kon- 
stanten dess.; Brechungsquotient 
d. Riibéls u. d. destillirten Wassers 
bei verschied. Temperaturen 121, 
193. 398. 

Mulder, E., Geschiwindigkeit der 
Molekularbewegungen und des 
Schalles in Gasen 140, 288. 

Mulder, G. J., Chem. Analyse d. 
Seide 37, 594. — Zusammensetz. 
d. Herbstfiden 39, 498. -— Ver- 
halten d. Kaliums auf e. Queck- 
silberfliche 39, 500. — Dichtigk. 
des Seewassers an verschiedenen 
Stellen des Oceans 39, 507. — 
Organ. Analyse d. Fibrins, Eiweiss- 
stoffes u d. Gallerte vy. verschied. 
Thieren 40, 253. — Zusammen- 
setzung einiger aus verschiedenen 
Cinnamomum -Arten gewonnenen 
aitherischen Oele 41, 398. — Spe- 
cifisches Gewicht d. Meerwassers 
zu verschiedenen Zeiten an den- 
selben Orten des Oceans 41, 498. 
— Ueb. d. Oel der aus Getreide 
destillirten Getriinke 41, 582. — 
Chemische Untersuchung des chi- 
nesischen und javanischen Thees 
43, 161. 632, — Atomgewicht d. 
Theins 43, 180. — Chem. Unter- 
suchung des javan. Upas-Giftes 
44, 414. — Zusammensetzung d. 
Pektins 44, 482. — Ueber das 
Chondrin 44, 440. — Zerlegung 
verschiedener thierischer Stoffe 
(Fibrin, Eiweiss, Serum) 44, 443. 
— Bestimmung d. Stickstoffs bei 
Analysen organ. Stoffe 46, 92. 

Mullins, F., Verbesserungen an d. 
magnetoelektr. Maschine 39, 410. 

Munck af Rosenschéld, P. §., 
Ueber Vertheilung und Bindung 
der Elektricitit 69, 44. 228. 

Muncke, G. W., Sehen unter Was- 
ser 2, 257. — Ueber die Ueber- 
schwemmungen in Deutschland 
1824, 3, 129. — Neue magnet, 


Beobacht. am Messing 6, 361; 
Seebeck dariib. 10, 203. — Merk- 
wirdiger Blitzschlag 8, 37. — 


Ueber Leidenfrost’s Versuch 13, 


235. — Ueb. Brown’s mikroskop. 
Beobachtung, den Frostpunkt des 
Alkohols u. eine sonderbare Hr- 
scheinung an der Drehwaage 17, 
159; 18, 239; 20, 417. — Er- 
widerung auf die Bemerkung v. 
Berzelius betreff. d. Leidenfrost’- 
schen Versuch 22, 208; Entgegn. 
auf e. Bemerkung von Lenz (25, 
241) gegen seine Erklirung des- 
selben 29, 381. — Ueb. Littrow’s 
Problem 27, 467. — Nachricht 
von Scheibler’s akust. Versuchen 
29, 390. — Schiitzung d. EHisens 
durch Zink 47, 213. — Ueber 
thermoelektr. Sdulen 47, 451. — 


Wiederherstellung der Kraft ge- | 


schwichter Magnete 50, 221. — 
Eine thermoelektr. Beobacht. 52, 
814. — Mittel zur Verstairkung 
gewohnlicher volt. Sdulen 53, 276. 
— Heftiger Sandsturm zu Heidel- 
berg 25. August 1842, 58, 513. 
— Hlasticitat d. Wasserdampfs in 
niederen Temperaturen 67), 376. 

Murray, Seme Theorie d. Sicher- 
heitslampe 10, 295. 

Musaeus, W., Neue vortheilhafte 
Erregungsweise der Influenzma- 
schinen 143, 282. — Neue Ver- 
besserung d Holtz’schen Influenz- 
masch. mit entgegengesetzt roti- 
renden Scheiben, wodurch die 
doppelte Menge der Elektricitat 
erzeugt werden kann 148, 285. 
— Neue Abanderung in d. Kon- 
struktion d. Holtz’schen Influenz- 
masch. mit entgegengesetzt roti- 
renden Scheiben 146, 288. 

Myrbach u. Stampfer, Versuche 
tiber Schalleeschwindigkeit:5, 496. 


N. 


Napier, J., Elektrochemische Zer- 
setzungen 65, 480. 

Napiersky, A. W., Beobachtung 
tber die Elasticitét der Metalle 
E Id, 351. 

Narr, F., Ueber die Erkaltung u. 
Wiarmeleitung in Gasen 142, 123. 


112 


Nasmyth, Instrument zur Messung 
d. Ausdehnbarkeit starrer Kérper 
9, 610. 

Nason, s. Sartorius. 

Natterer, J., Stickstoffoxydul in 
freier Luft im fliissigen u. festen 
Zustand dargestellt 62, 132. — 
Gasverdichtungsversuche 94, 436. 

Nauck, E., Der Speckstein von 
Gopfersgriin 75, 129. 

Naudin, Chr., Ungewohnl. Schnee- 
fall 139, 510. 

Naumann, C. F., Magnetische Be- 
obachtungen in Norwegen $, 395; 
4, 287. — Stangliger Kobaltkies 
1, 337. — Ueber Breithaupt’s 
Aufsatz ttber die Feldspathe 9, 
107. — Ueber das hexagonale 
Krystallsystem 9, 245. 469. — 
Bemerkung tiber e. siebentes Kry- 
stallsystem 9, 514. — Zeichnungs- 
methode fiir triklinometr. Kry- 
stalle 14, 229. — Neue Kombi- 
nation am Kalkspath 14, 235, — 
Ueber Hexakisoktaeder 16, 486. 
— Kvystallreihe des Bleiglanzes 
16, 487. — Krystallform d. Miar- 
gyrits 17, 142. — Theorie der 
Zwillinge d. Tesseralsystems 18, 
260. — Krystallform d. Granats 
vy. Cziklowa 18, 272. — Ueb. d. 
Granitformation im éstl. Sachsen 
19, 487. — Ueb. d. Fehler beim 
Messen mit dem Reflexionsgonio- 
meter 22, 395. — Krystallform 
des gediegenen Silbers 24, 384. 
— Kigenthiiml. Zwillingsbildung 
d. weissen Speisskobalts 31, 537. 
— Hemiedrie und Hemimorphie 
des wolframsauren Bleioxyds 34, 
873; 35, 528. — Zurickfihrung 
d. hexagonalen Gestalten auf drei 
rechtwinklige Axen 35, 363. — 
Bericht von e. merkwiird. Blitz- 
schlag 35, 519. — Beitrage zur 
Krystallographie (betreff. d. Zonen 
und ihre graphische Darstellung) 
43, 248. — Ueb. die Zeichnung 
der Krystallformen 44, 155. — 
Beitrag zur Conchyliometrie 50, 
223..— Ueb. d. Spiralen d. Am- 
moniten 51, 245. — Ueber d. 
Quincunx als Grundgesetz d. Blatt- 
stellung im Pflanzenreich 56, 1. 
176. — Gewohnlichste Reihe der 


— 


Blattstellungsgesetze 58, 521. — 
Blattstellung einiger Mamillarien 
und Syngenesisten 60, 550. — 
Wahre Spirale d. Ammoniten 64. 
538. — Ueb. d. Gesetze d. Blatt- 
stellung 95, 249. — Ueb. d. Te- 
‘tartoedrie im Tesseralsystem 95, 
465. — -Radiale Abstinde d. In- 
sertionspunkte in d. Blattrosette 
96, 345. — Rhombotype Hemie- 
drie d. Tetragonalsystems 96, 580. 

Nayier, s. Biot. 

Necker, Ornitholog. Kalender fir 
d. Gegend von Genf 27, 159. — 
Merkwirdige optische Phinomene 
27, 497. 

Neeff, Ch. E., Das Blitzrad, ein 
Apparat zu rasch abwechselnden 
galvan, Schliessungen und Tren- 
nungen 36, 352. — Beobachtung 
ib. d, Sternschnuppen-Phinomen 
in d. Nacht v. 12., 13. und 15. 
Novbr. 1836 zu Frankfurt a. M. 
39, 357. — Ueb. e. neuen Mag- 
netelektromotor 46, 104; Verbes- 
serung daran 50, 236. — Ver- 
haltniss der elektr. Polaritét zu 
Licht und Warme 66, 414; 69, 
141. 

Negretti u. Zambra, Ueber das 
Maximum-Thermometer 99, 336. 

Negro, dal, Magnetoelektrische 
Batterie 27, 393. — Beding. fir 
d. Stirke d. sogenannten Elektro- 
magnete 29, 470. — Versuche zur 
Bestatigung d. Wirkung des Um- 
fangs bei d. Metallplatten d. volt. 
Kette 31, 261. 

Nervander, Dasein einer bisher 
unbekannten Variation d. Sonnen- 
wirme 68, 188. 


Neuber, Feuerkugel itber Dane- | 


mark 51, 169. 

Neumann, Mess. der Kraft, mit 
welcher die Pulverladung eines 
Geschiitzrohrs in jedem beliebig. 
Augenblick ihrer darin stattfind. 


Wirksamk. dasselbe angreift E IV, ' 


513. 

-Neumann, C. G., Geometrische 
Methode um d. Potential der von 
e. Kugel auf innere oder dussere 
Punkte ausgetibt. Wirkung zu be- 
stimmen 109, 629. — Hinfaches 
Gesetz fiir die Vertheilung der 


113 


— 


Elektricitat. auf e. Ellipsoid 113, 
506. — Ueber die thermischen 
Axen d. Krystalle d. ein- u. ein- 
gliedrigen Systems 114, 492. 

Neumann, C.v., Dichtigkeitsmaxi- 
mum d. Meerwassers 113, 382. 

Neumann, E.C. 0., Apparat zur 
direkten Messung der Schallge- 
schwindigkeit in der atmosphar. 
Luft 128, 307. — Foucault’s Gy- 
roskop, vereinfacht u. verbessert 
132, 465. 

Neumann, F., Ueb. d. Ozongehalt 
d. Atmosphire 102, 614. 

Neumann, F. E., Krystallsystem 
des Axinits u. Bestimmung der 
Krystallflachen durch ihre Nor- 
malen 4, 63. — Specifische Warme 
verschieden. Mineralien 23, 1. — 
Specif. Warme d. Wassers bei 0° 
u. 100° 23, 40. — Ueb. d. zwei- 
u. eingliedrige Krystallsystem 24, 
390. — Theorie der doppelten 
Strahlenbrech. 25, 418. —- Theo- 
rie d. ellipt. Polarisation d. Me- 
talle 26, 89. — Thermische, opt. 
u. krystallograph. Axen d. Gyps- 
systems 27, 240. — Elasticitits- 
maass krystallin. Substanzen der 
homoedr. Abtheilung 31, 177. — 
Ueb. die optischen Axen und d. 
Farben zweiax. Krystalle im po- 
larisirten Licht 38, 257. — Opt. 
Eigenschaften d. hemiprismat. od. 
zwei- u. eingliedr. Krystalle 35, 
81. 203. 881. — Photometr. Ver- 
fahren die Intensit. d. ordentl. u. 
ausserordentl. Strahlen sowie die 
des reflekt. Lichts zu bestimmen, 
Bemerk. iib. die totale Reflexion 
usw. 40, 497. — Hinfluss d. Kry- 
stallflachen auf d. reflektirte Licht 
u. ub. d. Intensitiét d. ordentl. u. 
ausserordentl, Strahles 42, 1. — 
Gesetze d. Doppelbrech. d. Lichts 
in komprimirt. od. ungleichform. 
erwirmten unkrystallin. Kérpern 
54, 449. — Allgem. Gesetze der 
inducirten elektrischen Stréme 67, 
31. — Beobacht. ib. die specif. 
Wirme verschiedener, namentlich 
zusammengesetzter Kérper 126, 
1235 

Neumann, K. A., Nachricht v. e. 
Meteorsteinfall in Zebrak 6, 28. 

§ 


” 


Bae a ee 


Neveu, Regen und Schnee ohne 
Wolken 53, 224. 

Newbold, Temperatur d. Flisse 
unter d. Tropen 69, 477. 

Newton, J., Sonnenuhren desselb. 
66, 461. 

Nickles, J, Krystallform d. Zinks 
74, 442. — Durchdringlichkeit d. 
Metalle fiir Quecksilber 88, 335 
— Passiver Zustand d. Nickels u. 
BKisens 90, 351.-— Ueber die 
Spektrallinie des Thalliums 121, 
336. — Farbenausléschung durch 
kiinstliche Lichter 139, 175. 

Nicol, W., Besondere Flissigkeit 
im Schwerspath u. Flussspath 17, 
511; 13, 510. — Einschliisse in 
Hodhlungen im Steinsalz 18, 606. 
— Neues Kalkspathprisma 29, 
182. — Verbesserung in der 
Konstruktion des Kalkspathpris- 
mas mit einfachem Bilde 49, 
238. 

Niepce de Saint-Victor, Bezieh. 
zwischen d. Farbe gewisser Flam- 
men u. den durch das Licht ge- 
farbten heliographischen Bildern 
E IIL 442. 

Niessl, G v., Instrumente u. Me- 
thoden zur Bestimmung d. Ver- 
tikal- und Horizontal - Distanzen 
nach Stampfer 130, 457. — Be- 
richtigung zu Bohn’s Bemerkung 
ib. Winkelmessung mit d. Mikro- 
meterschraube 138%, 628. 

Nilson, Ueb. d. Sinken d. schwe- 
dischen Kiste an gewissen Orten 
42, 472. 

Nippold, s. Kohlrausch, F. 

Nobert, F. A., Neue Kinrichtung 
d. Mutter bei Mikrometerschrau- 
ben 61, 129. — Ueber die Pri- 
fung u. Vollkommenheit unserer 
jetzigen Mikroskope 67, 173. — 
Preise seiner Mikroskope 67, 295. 
-- Mikroskop-Proben 79, 331. 
— Die Interferenz-Spektrumplatte 
85, 80. — Ueber eine Glasplatte 
mit Theilungen zur Bestimmung 
der Wellenlinge u. relativen Ge- 
schwindigkeit des Lichts in der 
Luft und im Glase 85, 83. — 
Okularmikrometer mit leuchtenden 
farbigen Linien im dunklen Ge- 
sichtsfelde 85, 93. 


Nobile, A., Ebbe und Fluth im 
Golf von Neapel 57, 612. 

Nobili, L., Galvanometer mit Dop- 
pelnadel 8, 338. — Neue Klasse 
elektromagnetischer Erscheinun- 
gen 9.183; 10,: 392. 405... — 
Ueber die von Priestley beobach- 
tete elektrische Erscheinung 14, 
153. — Vergleich zwischen den 
empfindlichsten Galvanometern, 
dem Frosch u. dem Multiplikator 
mit zwei Nadeln 14, 157. — 
Messung elektrischer Stréme durch 
vergleichbare Galvanometer 20, 
213. — Der Thermomultiplikator 
20, 245. — Neue Polarisations- 
erscheinung 22, 614. — Appa- 
rate zur Darstellung magnetoelek- 
trischer Funken 27, 392. 3938. — 
Neuer elektrodynam. Kondensator 
27, 436. — Vergleich des Ther- 
momultiplikators mit d. Aethrio- 
skop 27, 455. — Neue Beobacht. 
uber die elektrochemischen Figu- 
ren, die elektrodynam. Gesetze 
und den mnern Mechanismus der 
volt. Saule 33, 537. — Wirksam- 
keit hohler Magnetstibe 34, 270. 
— Beschreibung zweier neuen 
thermoelektrischen Saulen u. ihres 
Gebrauchs zu Untersuchungen 
uber die Warme 36, 525. 


Nobili, L. u. Antinori, Magne- 


toelektrische Beobachtung 24, 473. 
— Physikalische Theorie d. Rota- 
tionsmagnetismus 24,621; 27,401. 

Nobili, L. und Melloni, Unter- 
suchung mit dem Thermomulti- 
plikator 27, 439. 

Néggerrath, J., Vorkommen des 
Steinsalzes zu Bex 4, 115. — 
Krystaliform des regulin. Zinks 
39, 323. — Blitzschlage an der 
Leitung der elektromagnetischen 
Telegraphen der Bonn - Kélner 
Eisenbahn 86, 486. — Der grosse 
intermittir. Wassersprudel zu Bad 
Neuvenahr 115, 169. — Ausge- 
zeichnete Lichtentwicklung beim 
Schleifen harter Steinarten 150, 
325. 

Noggerath, J. u. G, Bischof 
Neue Schwefelkiesbildung 38, 407. 

Néllner, Ueb. das Rhodankalium 
98, 189. 


Noérremberg, Ueber d. sogenann- 
ten Klirrton 9, 488. — Seine opt. 
Beobachtung. am Borax 26, 309: 
35, 380 — am Kalkspath 29, 185 
— am Gyps 35, 81. 380. 

Noéschel, s. Helmersen. 

Nollet, Seine Theorie vom Grund- 
eis 28, 217. — Entdeckung der 
Diffusion tropfbarer Flissigkeiten 
63, 350. 

Nordenskjéld, A. E., Krystall- 
form des Graphits u. Chondrodits 
96, 110. — Beitrag zu Finnlands 
Mineralogie 101, 625. — Versuch 
die Dichtigkeit chemischer Ver- 
bindungen theoretisch zu berech- 
nen 102, 387. — Untersuchung 
eines Tantalits 107, 374. — Ver- 
such eine theoret. Berechnung d. 
Warme, welche bei der Verbren- 
nung flichtiger organischer Ver- 
bindungen entwickelt wird 109, 
184. — Zur Kenntniss yon in 
Schweden vorkommenden Yttro- 
tantal- und Yttroniob-Mineralien 
lil, 278. — Krystallformen der 
Vanadin- und der Molybdinsaure 
112, 160. — Zur Kenntniss der 
Krystallformen einiger Oxyde 114, 


115 


612. — Ueb. tantalitartige Mine- | 


ralien aus der Gegend von Torro 


122, 604. — Einfluss der Tem- | 


peratur auf die Fahigkeit des 
Wassers Salze aufzulésen 136,309. 
— Zusammensetzung des Hydro- 
fluocerits 136, 628. — Laxmannit 


ein neues Mineral aus Beresowsk | 


137, 299. — Platin in Lappland 
140, 336. — Der Meteorsteinfall 
bei Hessle in Schweden 141, 203. 
Nordenskjéld, A. E. und J. J. 
Chydenius, Versuch krystalli- 


sirte Thorerde u. Tantalerde dar- | 


zustellen 110, 642. 
Nordenskjéld,N., Farbenerschei- 
nung am Labrador 19, 179. — 
Ueber Pyrargillit, Amphodelit u. 
Tantalit von Tamela 26, 487. — 
Phenakit ein neues Mineral 28, 
420. — Beschreib. des Phenakits 


yom Ural 31, 57. — Ueber den | 


Tantalit in Finnlaud und dessen 
Krystallisation 50, 656. — Ge- 
furchte Felsen in Finnland 54, 
603. — Beschreibung des Dipha- 


nits eines neuen Minerals aus den 
Smaragdgraben d. Urals 70,:554. 
Norlin, s. Svanberg. 
Northrop, Flissigkeit im Horn- 
stein 7, 512. 
Noyer, Ueb. die Pororoka 2, 427. 


0. 
Oberbeck, A., Ueber die soge- 


nannte Magnetisirungskonstante 
135, 74.° 

Oberhauser, s. Trécourt. 

Obermann, J., Bemerkung die 
Fluorescenz betreffend 143, 660. 

Oerstedt, H.C., Darstellung von © 
Chloraluminium u. Aluminium 5, 
132; Wohler daritber 11, 146. — 
Zusammendrickbarkeit verschied. 
Flissigkeiten bei hohem Druck 
9, 603; 12, 153; der Luft und 
Gase 9, 606; Colladon’s Bemerk. 
dazu 12, 44. — Zusammendrick- 
barkeit des Wassers in Gefdssen 
y. verschiedener Materie 12, 513. 
— Ergebnisse neuerer Versuche 
tber die Zusammendriickbarkeit 
des Wassers 31, 361. — Ein 
neues EHlektrometer 53, 612. — 
Vorrichtung zur Messung d. Ka- 
pillaritét 54, 614. — Entwicklung 
der Lehre vom Glanze 60, 49. 
— Versuche tiber den Diamagne- 
tismus 715, 445. — s. Fourier. 

Oertling, A., Bestitigung der 
Moser’schen Entdeckung 57, 320. 
— Priifung planparalleler Gliser 
u. Beschreibung des dabei in An- 
wendung gebrachten Instruments 
59, 284. Der kiinstl. Queck- 
silberhorizont 79, 136. 

Oesten, F., Vorkommen der Tan- 
talsiiure im Columbit von Boden- 
mais 99, 617. — Trennung der 
Tantalsiure von den Siuren aus 
den Columbiten 100, 340; 103, 
148. — Ueber d. Triphylin yon 
Bodenmais 107, 436; 108, 647. 


| Oettingen, A. v., Der Riickstand 


der Leyd. Batterie als Priifungs- 

mittel fir die Art der Entladung 

115, 513. — Ueber das Laden 

der Leyd. Batterie durch Induk- 

tion und iiber die Entladung der 

Batterie durch das Induktorium 
on 


— 116 — 


118, 369. — Das Nordlichtspek- 
trum 146, 284. — Ueber das bei 
dem umkehrbaren Kreisprocess 
permanenter Gase zu erreichende 
Arbeitsquantum E V, 540. — Ueb. 
kinstlich herbeigefiihrte Interrup- 
tion der oscillator. Entladungen 
einer Leyd. Batterie u. tiber das 
Gesetz der elektrischen Schlag- 
weite J, 269. 

Oeynhausen, C. v., Das Bohrloch 
zu Neusalzwerk 59, 494; 71, 316. 
Ohlert, B., Ueber die Gesetze der 
Blattstellung 93, 260. 349; 95, 
139. — Zur Theorie der Stré- 
mungen des Meeres und der At- 
mosphare 110, 234. 

Ohm, G.S., Gesetz, nach welchem 
die Metalle die Kontakt-Elektric. 
leiten 4. 79. — Theorie d. elek- 
troskopischen Erscheinungen der 
Saule 6, 459; 7, 45. 117. — Ueb. 
Kombinationsténe und Stésse 47, 
463..— Linfache und leicht zu 
behandelnde Vorrichtungen zur 
Anstellung der Licht-Interferenz- 
versuche 49, 98. — Anerkennung 
seiner Theorie in England; Ver- 
zeichniss seiner Abhandl. iber 
Elektricitat 55, 178. — Definition 
des Tones nebst daran gekniipfter 
Theorie der Sirene und dhn- 
licher tonbildender Vorrichtungen 
59, 497; 62, 1. — Galvanische 
Einzelheiten 63, 389. — Ueber 
eine Interferenz-Erscheinung bei 
einaxigen Krystallen in gradlin. 
polarisirtem Licht 90, 327. 
Okatow, M., Verhiltniss d. Quer- 
kontraktion zur Langendilatation 
beiStahlstaben 119,11. . Anwend. 
der allgem. Theorie d. Bewegung 
eimes elastischen Stabes auf die 
Ableitung d. Differentialgleichun- 
gen fiir die Petersburger Experi- 
mente tb. d. Elasticitatsmodul d. 
Metalle 135, 260. 

WOliveira, Versuche ib. die Be- 
wegung des Pendels zu Rio de 
Janeiro 85, 455. 

Olmsted, Beobachtung iiber die 
in der Nacht v. 12. zum 13. Noy. 
1833 zu New-Haven, Nordamerika, 
sichtbar gewesene Sternschnuppen- 
Erscheinung 33, 193, — Wieder- 


holung der Erscheinung v. 1833 
im Jahre 1834, 34, 129. 
Oppel, J. J., Neue Entstehungs- 
weise des Tons u. Versuch einer 
Theorie derselben 94, 357. 530. 
— Ueb. ein Anaglyptoskop, Vor- 
richtung vertiefte Formen erhaben 
zu sehen 99, 466. — Neue Be- 
obachtung u. Versuche tiber eine 
eigenthiimliche u. wenig bekannte 
Reaktionsthatigkeit des menschl. 
Auges 99, 540. — Bemerk. zur 
Stereoskopie, insbesondere zur 
Erklarung des Glanzes zweifarb. 
Bilder 100, 462. — Beobachtung 
e. zweiten Gattung vy. Reflexions- 
ténen nebst Andeutung tber die 
Theorie derselben 101, 105. — 
Ueber subjektive Licht-Erschei- 
nungen 118, 480. — Ein sehr 
einfaches Surrogat fir Stimm- 
gabeln 122, 835. — Der Kukuks- 
ruf in akustischer Beziehung 144, 
807. — Ueb. den Ton d. Ohren- 
klingens 144, 476. — Zwei aus- 
gezeichnete Falle des Reflexions- 
tons zweiter Gattung 147, 369. 
Oppenheim, F. A., Verfahren fir 
photograph. Abdriicke 113, 308. 
Oppermann, K. F., Zerlegung d. 
Terpenthinél- Kamphers 22, 193. 
— Zusammensetzung des Naph- 
talins 238, 802. — Analyse des 
Mannits u. Pikrotoxins 23, 445. 
Orioli, Meteorsteinfall v. Renazzo 
5, 122. 
Osann, E., Temperatur der wich- 
tigsten Thermalquellen E I, 475. 
Osann, G., Untersuchung d. rus- 
sischen Platinerzes 8, 505; 11, 
311; 13, 283; 14, 329; Wider- 
ruf eines neuen Metalls darin 15, 
158. — Vorrichtung zur Hervor- 
bringung komplementarer Farben 
u. Nachweis ihrer objektiven Na- 
tur 27, 694. — Ueb. das Dick- 
fliissigwerden des geschmolzenen 
Schwefels 31, 33. — Ueb. Phos- 
phorescenz durch Insolation und 
Beschreibung eines neuen ‘Photo- 
meters 33, 405. — Ueber Er- 
ginzungsfarben 37, 287; 42, 72. 
—~ Ueber den meteor. Ursprung 
d. gediegenen Eisens 38, 258. — 
Scheidung des Broms u. Jods y, 


Saw be eee 


Chlor 39, 370. — Periodische 
Salzquelle d. Saline zu Kissingen 
40, 494. — Bestimmung d. Giite 
des Mostes 42, 460 — Neues 
Verfahren Abdriicke v. Medaillen 
u. ahnlichen Gegenstiinden in me- 
tallischem Kupfer durch Druck 
heryorzubringen 52, 406. — Ver- 
suche tiber die Natur des elektr. 
Funkens 55, 121. — Analyse des 
in Salpeter-Salzsiure unauflésl. 
Rickstandes des uralschen Platins 
64, 197; 69, 453. — Guajakharz 
als Reagens auf elektr. Stréme 
67, 372. — Platin im oxydirten 
Zustande 67, 374. — Ueber die 
Darstellung d. Ozons 71, 458. — 
Ueb. die Blaue d. Eises in hohen 
Gebirgsregionen 72, 468. — Be- 
stimmung des specifischen Ge- 
wichts fester Kérper 73, 605. — 
Zur nahern Kenntniss des Ozons 
15, 386; 717, 592. — Versuche 
das Atomgewicht des Ozons zu 
bestimmen 78, 98. — Ueb. Gas- 
siulen 79, 576. — Ozonreaktion 
in der atmospharischen Luft 82, 
158. — Natur d. Ozons 82, 531. 
— Ueb. den Ozon-Sauerstoff 82, 
537. — Neue Beobachtung iiber 
das Neef’sche Lichtphinomen 89, 
600. — Ueber Fluorescenz 94, 
640. — Reducirende Wirkung d. 
elektrolytisch ausgeschied. Was- 
serstoffgases 95, 311. 315. — Be- 
merkenswerthe chemische Kigen- 
schaften des auf galvan. Wege 
ausgeschied. Sauerstoff- u. Wasser- 
stofigases 96, 498, -- Weitere 
Versuche, welche d. Verschieden- 
heit des galvan. ausgeschiedenen 
Wasserstoffgases gegen das ge- 
wohnlich dargestellte darthun 97, 
327. — Zur Lehre vy. d. Fluores- 
cenz 97, 329. — Den Ozon-Was- 
serstoff betreffend 98, 181; 106, 
326. — Ueber einige zur Elektro- 
lyse gehdrende Erschemungen 
103, 616. — Einfaches Verfahren 
zur Bestimmung des specifischen 
Gewichts fester Kérper 106, 334. 
— Ueber Ozon-Wasserstoff 122, 


Oswald, F., Ueber einen merk- 
wirdigen Blitzschlag 38, 543. — 


Untersuchung einer Probe kali- 
fornischen Goldes 78, 96. 
oe Schwefelsaur. Ceroxydul 40, 
4, 

Oudemans, A. C., Einfluss op- 
tisch inaktiver Lésungsmittel auf 
das Drehungsvermigen opt. ak- 
tiver Substanzen 148, 337. 

Overbeck, A., Ueb. d. Myriston 
u. Laurostearon 86, 591. — Zer- 
setzung d. sogenannten Nitroprus- 
sidnatriums durch Sonnenlicht 87, 
LG 

Overzier, L., Ueber das Schwim- 
men d. festen Hisens auf flissigem 
nebst Bemerkung iib. d. Treves’- 
schen Versuch 139, 651. 


P. 


Paalzow, A., Ueber einige Bewe- 
gungserscheinungen innerhalb des 
Schliessungsbogens d. galvanischen 
Kette 104, 418. — Ueb. die ver- 
schiedenen Arten der Hntladung 
d. Leyd. Batterie u. die Richtung 
des Haupt- u. sekundaren Neben- 
stroms 112, 567. — Magnetisi- 
rung von Stahlnadeln durch den 
Entladungsstrom d. Leyd. Batterie 
117, 645. — Lichterscheinungen 
bei der Entladung d. Leyd. Bat- 
terie, wenn sie in einem rotiren- 
den Spiegel betrachtet werden 
118, 178. — Ueb. d. Gliherschei- 
nung am positiven u. negativen 
Pol bei d. Entladung einer Leyd. 
Batterie 118, 357. — Ueber die 
-Warme des elektr. Funkens 127, 
126; Feddersen dazu 127, 484. 
— Leitungsvermégen einiger Fliis- 
sigkeiten fiir Warme 134, 618. 
— Bestimmung der elektromotor. 
Kraft, der Polarisation und des 
Widerstandes geschlossener gal- 
vanischer Ketten mit Hilfe der 
Wheatstone’schen Bricke 185, 
326, — Galvan. Widerstand von 
Flissigkeiten 136, 489. — Elek- 
tromotor. Kraft von Flissigkeiten 
J, 643. 

Page, Ch., Tonerregung durch d. 
elektr. Strom 48, 411. 

Page, F. J. M., s, Dupré. 


Pagenstecher, Ueber seine Ana- 
lyse d. Mercur. solub. Hahnem. 


16, 51. 


Pajot-Descharmes, Ueber sei- 


nen Alkohol rectificat. 15, 153. 


Palacky, J., Einsenkung vy. Cen- 


tral-Australien 100, 659. 


Palassou, Heisse Quellen in den 


Pyrenden 12, 512. 


Palmer, Beobachtung tiber die in 
d. Nacht vom 12. zum 13. Nov. 
1833 zu New-Haven, Nordamerika, 
sichtbar gewesene Sternschnup- 


pen-Erscheinung 33, 196. 


Palmieri, Elektr. Funken allein 
durch erdmagnetische Induktions- 


stréme hervorgebracht 67, 244. 


Palmieri u. Santi Linari, Ueb. 
die durch Wirkung der Erde er- 


regten Induktionsstréme 59, 641 
62, 285. 
Palu, 
aus einem Schacht 49, 541. 
Pambour, de, 


Wasserdampfs 59, 587. 


Pape, C., Specif. Warme wasser- 
freier u. wasserhalt. schwefelsaur. 
Salze 120, 337. 579. — Specif. 
Warme unterschwefligsaur. Salze 
122, 408. — Zur Kritik d. Reg- 
nault’schen Versuche zur Bestim- 
mung der specit. Warme fester 
Kérper 123, 277. — Verwitte- 
rungsellipsoid wasserhaltiger Kry- 
stalle 124, 329; 125, 513. — Das 
Verwitterungsellipsoid u. d. kry- 
stallograph. rechtwinklige Axen- 
system d. Kupfervitriols 133, 364. 
— Die thermischen u. chemischen 
Axen im 2+ 1 gliedr. Gyps u. 
im 1 + 1 gliedr. Kupfervitriol 

— Cirkularpolarisation 

bei einigen sechsgliedrigen unter- 

schwefelsauren Salzen 139, 224. 

— Bestimm. d. opt. Konstanten 


135, 1. 


des Kupfervitriols E VI, 35. 
Paris, Der Thaumatrop 10, 480. 


Parish, Woodbine, Nachricht von 
Meteoreisen in Peru 14, 469, — 


Periodischer Wassererguss 


Formel fiir das 
Volumen des Wssserdampfs in 
Funktion der Temperatur u. der 
Spannkraft 44, 628. — Ueb. die 
Formeln zur Berechn. d. Dampf- 
volums unter verschied. Druck 
53, 234. — Latente Warme des 


118 


2 


Hebungen an der Kiiste v. Chili 
37, 443. 


Parker u. Hamilton, Mosaisches 


Gold 8, 78. 


Parnell, J., Hine neue fluorescir. 


Substanz 139, 350. 


Parrot, G. F., Mangel d. Theorie 


tiber Ebbe und Fluth 4, 219; 8, 
130; Bemerk. dazu v. Drobisch 
6, 233. — Beurtheilung seiner 
Versuche titber elektr. Abstossung 
v. Egen 5, 216. — Hine Kapil- 
laritatserscheinung 10, 166. — 
Bemerkung gegen Link betreffend 
dessen Kapillaritatstheorie 27, 234; 
Erwiderung von Link 238. — 
Ueber d. Ausfluss d. tropfharen 
Flissigkeiten 66, 389. — Zur Ge- 
schichte d, Endosmose 66, 595; 
70, 171. 


Parrot, J. F. W., Héhenunterschied 


zwischen dem Schwarzen u. Kas- 
pischen Meer 32, 554. 


Parry, Beobachtung yon Neben- 


sonnen 2, 435. — Stiindliche Ba- 
rometervariationen 8, 444. — Be- 
obachtung der tiagl. Variationen 
der Deklination u. Intensitait des 
Magnetismus zu Port-Bowen 10, 
570. — s. Foster. 


Partsch, Meteorsteinfall unweit 


Mezé-Madaras in Siebenbiirgen, 
91, 627. 


Pasteur, L., Ueb. die Krystallisa- 


tion des Schwefels 74, 94. — 
Untersuchung der specif. Eigen- 
schaften der beiden Sduren, aus 
denen die Traubensiure besteht 
80, 127. — Boziehungen zwischen 
der Krystallform, der chemischen 
Zusammensetzung u. d. Phanomen 
der drehenden Polarisation 82, 
144. — Ueb. die Alkaloide der 
Chinarinden 90, 498. — Verwand- 
lung der Weinsaéure in Trauben- 
siure; Entdeckung der unwirk- 
samen Weinsaiure; neue Methode 
der Zerlegung von Traubensaure 
in Rechts- u. Linksweinsaure 90, 
504. — Ueber das Wachsen der 
Krystalle u. ib. die Ursache der 
Veranderungen ihrer sekundaren 
Formen 100, 157. — Spektrum 
d. Cucuyos 124, 192. — s. Ja- 
cobsen, 


== wee 


Pattinson, Das Affiniren durch | Pelletier, J., Neue Bestandtheile 


Krystallisation, em neuer metal- 

lurgischer Process zur Scheidung 

des Bleis von Silber 41, 203. 
Patry, E., Elektrische Polaritat u. 


des Opiums 25, 509; 27, 637. 
— Zerlegung mehrerer Pflanzen- 
stoffe 29, 102. — Untersuch. d. 
Glases auf e. Arsenikgehalt 31, 128. 


Ungleichheit d amalgamirt. Zink- | Pelletier, J. und Ph. Walter, 


elektroden in schwefelsaur. Zink- 
oxyd 136, 495. 

Payen, Oktaedr. Borax 12, 462. 
— Mittel gegen das Rosten des 


Chemische Untersuchung der bei 
der Behandlung des Harzes far 
Gasbeleuchtung sich bildenden 
Produkte 44, 81. 


Eisens 26, 557. — Zusammen- | Pellisov, (pseudonym, eigentlich 


setzung des Wassers aus dem 
Bohrloch y. Grenelle 52, 628. — 


Schafhautl), Theorie d. Aeolsharfe 
19, 237. 


Ueb. die Borsaure d. Suffioni v. | Pelouze, J., Schwefelcyan-Calcium 


Toscana 57, 601. 

Payenu. Persoz, Ueb. d. Diastase 
u. d. Dextrin u. ib. die gewerb- 
liche Anwendung dieser Substan- 
zen 32, 174. 

Pearsall, Wirkung der Elektrici- 
tat auf die Phosphorescenz der 
Korper 20, 252; 22, 566. — Rothe 
Manganlésung 25, 622. 

Péclet, E., Nothwendige Form d. 
Sicherheitsventile 15, 504. — Ueb. 
die Striche, welche man beob- 
achtet, wenn man mit blossen 
Augen durch eine schmale Spalte 
sieht 34, 557. — Neuer Konden- 
sator der Elektricitat 46, 343. — 
Ueber die Entwicklung der stati- 
schen Elektricitét durch den Kon- 
takt gut leitender Kérper 46, 346. 
— Bestimmung des Koefficienten | 
der Warmeleitung der Metalle 55, 
167. — Ueber den aufsteigenden 
Luftstrom in der Atmosphare 58, 
655. 

Peirce, B., Beschaffenheit des Sa- 
turnringes 84, 313. 

Pelgrin u. Robert, Merkwirdige 
Nebelstreifen 43, 419. 

Péligot, E., Verbindung d. Chrom- 
siure mit Chloriden 28, 438. — 
Einwirkung des Stickstoffoxyd- 
gases auf d. Hisenoxydulsalze 31, 
24. — Destillation d. benzoesaur. 
Kalks 36, 69. — Neue bromhal- 
tige Saéure 37, 544. — Ueb. das 
Uran 54, 122. — Darstellung d. 
reinen Hisens 63, 352. — Dar- 
stellung des Urans 97, 630. — 
s. Dumas. 

Pélissier, s. Gay-Lussac, 

Pellet, s.s Champion. 


im Senf 20, 358. — Krystallisir- 
ter wasserhalt. kohlensaur. Kalk 
24, 242. 575. — Umbildung der 
Cyanwasserstofisiure u. der Cya- 
nire in Ammoniak und Ameisen- 
siure 24, 505. — Ueb. Phosphor- 
hydrat u. Phosphoroxyd 25, 508; 
26, 184; H. Rose daritber 27, 
563. — Neue Bereitung des oxy- 
dirten Wassers 25, 508. — Ein- 
fluss des Wassers auf chemische 
Reaktionen 26, 343. — Phosphor- 
weinséure 27,575; Liebig dagegen 
28, 624. — Zusammensetzung der 
Gerbstoffarten und Gallussaéuren 
29, 180. — Allgemeines Gezetz 
in der Zusammensetzung d. brenz- 
lichen Sauren 31, 210. — Pro- 
dukte bei Destillation’ der Aepfel- 
siure 32, 218; 36, 52. — Cyan- 
wasserstoffather 32, 804. — Sal- 

eterschwefelsiure, e. neue Siure 

5, 528. — Ueb. d. Gerbstoff u. 
die Gallussiuren 36, 29. — De- 
stillationsprodukte der Wein- u. 
Traubensiure 36, 65. — Verbin- 
dungen einer neuen Siure beste- 
hend aus Stickstoff, Schwefel und 
Sauerstoff 39, 181. — Neue Ver- 
bindung von Cyan u. Hisen 48, 
222. — Ueber die chemischen 
Aequivalente als einfache Multipla 
y. dem des Wasserstoffs 58, 171. 
— Léslichkeit des Chlorgases in 
Wasser 58, 519. — Zusammen- 
setzung der Schiessbaumwolle 70, 
324; 71, 144. — s. Dumas, 
Liebig. 


Pelouze, J. u. Boutron-Char- 


lard, Ueb. Asparamid u. Aspa- 
ramsaure 28, 184, 


Pelouze, J. u. J. Gay-Lussac, 
Ueber die Milchsiure 29, 108. 
Pelouze u. Gélis, Ueb. die But- 

tersaure 59, 625. 

Pelouze, J. und F. Malaguti, 
Veranderung des Zuckers durch 
langes Kochen $2, 211. 

Peltier, Ueb. die Erwirmung im 
Schliessungsdraht der volt. Saule 
43, 324. — Bemerkung zu Mat- 
teucci’s Versuchen iiber thermo- 
elektr. Stréme 44, 631. -- Ver- 
anderungen an metallenen Strom- 
leitern 65, 646. 

Pentland, Héhenmessungen in 
Peru 13, 518; 47, 224; 15, 176. 
— Hohe d. Aconcagua 42, 591. 
— Héhe der Meereswogen 42, 
592. 

Pepper, Ein Monster-Induktions- 
apparat 136, 636. 

Pepys, s. Allen. 

Perkins, Zusammendrickbarkeit 
des Wassers 9, 547. — Beson- 
dere Erscheinung bei Berihrung 
des Wasserdampfs mit glithendem 
Metall 12, 316; 13, 244, Muncke 
dariiber 13, 244; desgl. Buff 25, 
591. -— Ueber seine Dampfma- 
schine 12, 316. 

Perrey, A., Bild einer Stadt auf 
eine Wolke projicirt 53, 222. — 
Ueber die von Anfang des 4ten 
bis Ende des 18ten Jahrhunderts 
von den Historikern angegebenen 
Erdbeben 54, 446. 

Perrot, Apparate um Veranderun- 
gen in Grosse und Richtung der 
Schwerkraft sichtl. u. messbar zu 
machen 116, 511. 

Person, C. C., Langsamkeit d. Ver- 
dampfung in glithenden Gefassen 
57, 292. — Verschiebung des 
Nullpunkts an Thermometern 65, 
370. — Ueb. die Verdampfungs- 
wirme 65, 426. — Ueb. d. Warme, 
die beim Uebergang aus dem 
starren in den fliissigen Zustand 
latent wird 65, 432. — Reklama- 
tion in Betreff der specifischen 
Warme des Hises 65, 488. — 
Untersuchung tber die latente 
Warme 70, 300. — Gesetz fiir 
die latente Schmelzwirme; Be- 
stimmung des absoluten Null- 


120 


punkts u. der gesammten Warme 


der Kérper 70, 302. -- Gesetz 
fiir die latente Verdampfungs- 
warme 70, 586. — Lésung eines 


Problems ttber das Schmelzen der 
Legirungen 70, 388. — Ueb. das 
Gefrieren des Quecksilbers u, des- 
sen latente Schmelzwirme 73, 469. 
— Anomale specifische Warme 
gewisser Legirungen und deren 
freiwillige Erwarmung nach dem 
Gestehen 73, 472. — Ueber die 
latente Schmelzwiarme 74, 409. 
509; 76, 426. 586. — Bezichung 
zwischen d. Elasticitatskoeffic. d. 
Metalle u. deren latenter Schmelz- 
wairme. Latente Warme des Kad- 
miums u. Silbers 75, 460. — Ueb. 
die in verschiedenen Héhen auf- 
gefangenen Regenmengen 79, 174. 
—- Ueber die Kraft, welche beim 
Leidenfrost’schen Versuch d, Trop- 
fen tragt 84, 274. 

Persoz, Verbindung des Ammo- 
niaks mit Chloriden 20, 154. 164. — 
Wirkung verschiedener — Sauren 
auf Dextrin, Rohr-, Milch- und 
Mannazucker 32, 207. — Neues 
kohlensaures Natron 32, 303. — 
Trennung verschiedener Metall- 
oxyde durch Paraphosphorsaure 
33, 246. — s. Payen. 

Pertz, Nachricht von alteren Me- 
teorsteinfallen 2, 151. 

Peschel, C., Vorrichtung zur Er- 
lauterung der Wurfbewegung 55, 
316. 

Peschier, Titan- u. Lithiongehalt 
des Glimmers I, 76; 3, 50: 4, 163. 

Peterin, J., Bildung elektr. Ring- 
figaren durch den Strom der In- 
fluenzmaschine 142, 539. 

Peters, Ch. H. F,, Ueb. die Son- 
nenflecke 96, 628. 

Petersen, Th., Ueber die Minera- 
lien der barytischen Erzginge v. 
Wittichen in Baden 184, 64; 136, 
499. — Neue Antimonmineralien 
von Wolfach in Baden nebst ana- 
lytischen Beitragen 137, 377. 

Petit, Feuersbriinste durch Me- 
teore 68, 447. — Neuer Satellit — 
der Erde 71. 320. 

Petitjean, Verfahren zur Versil- 
berung des Glases 101, 313. 


Petrina, F., Das Kaleidopolaro- 
skop 49, 236. — Einwirkung der 
Flamme auf die Spannungs-Elek- 
tricitat 56, 459. — Zur Galvano- 
metrie 57, 111. — Unzulassigkeit 
der Ansicht, dass die Spannungs- 
Elektricitat durch einen nichtiso- 
lirten Leiter hindurchwirke 61, 
116. — Zur Konstruktion mag- 
netoelektr. Maschinen 64, 58. — 
Beschaffenheit des .Widerstandes 
in einem in den galvyan. Strom 
eingeschalteten Voltameter 64, 356. 
— Ueber die Koexistenz zweier 
einen Leiter in entgegengesetzten 
Richtungen durchlaufender Stréme 
98, 99. 

Petruschewsky, Th. Beschreib. 
e. neuen Mikrometers 107, 633. 

-. Pettenkofer, Zusammensetzung 
der Schiessbaumwolle 70, 323. — 
Grosse Verbreitung des Platins 
u. sein Vorkommen in allen giil- 
dischen Silbermiinzen 74, 316. 

Petz, W., Zerlegung einiger Sieben- 
birger Tellurerze 57, 467. 

Petzholdt, A., Dichtigkeit des 
Eises bei, verschiedenen Tempe- 
raturen 66, 300. 

Peyré, Nordlichtbeobachtung am 
7. Januar 1831, 22, 464. — Gal- 
yanoplastische Nachbildung eines 
getheilten Messinstruments 55, 332. 

Peyron, Magnetisirung des Eisen- 
blechs beim Verzinken 54, 600. 
— KEigenschaft des Kautschucks 
Gase durchzulassen 56, 587. 

Peytier, Hohe der Berge in Grie- 
chenland 39, 587. — Klima von 
Griechenland 40, 156. 

Peytier u. Hossard, Héhe der 
Wolken in den Pyrenden 39, 587. 

Pfaff, C. H., Ueber Koffein und 
Kaffeesiiture 24, 376. — Ueber 
Becquerel’s chemisch wirkende 
galvan. Kette, die keine Tempe- 
ratur-Erhéhung hervorbringt 40, 
443. — Verstirkung des Lichts 
nach Drummond’s Methode und 
Anwendung des so verstarkten 
Lichts statt des Sonnenmikroskops 
40, 547. — Verbindung d. Stick- 
stoffs mit den Metallen, nament- 
lich mit dem Kupfer, im Glith- 
zustande 42, 164, — Ueber An- 


121 


— 2 


timonwasserstoffgas u. die dayon 
abhingige Unsicherheit des yon 
J. Marsh aufgefundenen Verfah- 
rens zur Entdeckung y. Arsenik 
42, 339. — Elektrische Verthei- 
lung und die sehr merkwirdige 
Erscheinung emer durch Repul- 
sivkraft freithatigen Elektricitiat 
ohne Propagationsvermégen 44, 
332. — Ueber die Becquerel’sche 
Kette 44, 542. — Erscheinungen 
der sogenannten Ladungssiule mit 
besonderer Beziehung auf die 
Volta’sche Theorie der galvani- 
schen Kette 49, 461. — Hohle 
Elektromagnete verglichen mit 
soliden 50, 636. — Ueber und 
gegen die Entwicklung der Elek- 
tricitiit durch den chem. Process 
und iiber das elektromotor. Ver- 
halten vieler flissigen Leiter gegen 
Metalle 51, 110. 197. — Ueber 
kraftige Elektromagnete mit gros- 
sen u. sehr klemen Hufeisen 52, 
303. — Ueber galvan. Stréme 
unter gewissen besonderen Ver- 
haltnissen und ither sogenannte 
sekundire Stréme 53, 20. 294. 
— Ein Experimentum crucis fiir 
die Richtigkeit d. Kontakttheorie 
der galvanischen Kette und fir 
die ékonomische Anwendbarkeit 
der Kette als bewegendes Princip 
durch Elektromagnetismus 53, 
303. — Einfluss der Eisenmasse 
der Elektromagnete auf d. Stiirke 
d. Magnetism. bei gleicher Stirke 
des elektr. Stromes 53, 309. — 
Elektricitat® der gespannten Was- 
serdimpfe 53, 313. 

Pfaff, F., Ueber d. Dolomit des 
frinkischen Jura und seine Bil- 
dungsweise 82, 465. — Ueber d. 
frink. Juradolomit und die Um- 
wandlung der Gesteine 87, 600. 
— Geologische Bedenken gegen 
die Annahme noch jetzt thatiger 
Mondyulkane 101, 487. — Mes- 
sung der ebenen Krystallwinkel 
und deren Verwerthung fiir die 
Ableitung der Flachen 102, 457. 
— Ueber eine sehr flichenreiche 
Schwerspathkombination u. Ablei- 
tung ihrer Flaichen aus deren 


ebenen Winkeln 102, 464. — Aus- 


== 122 = 


dehnung der Krystalle durch die 
Warme 104, 171; 107, 148. — 
Einfluss des Drucks auf die opt. 
Eigenschaften doppelt brechender 
Krystalle 107, 333; 108, 598. — 
Interessante Krystalle aus der 
Mineralien-Sammlung der Erlan- 
ger Universitat 111, 273. — Ueb. 
die thermischen Verhaltnisse der 
Krystalle 113, 647. — Ueber die 
Gesetze d. Polarisation durch ein- 
fache Brechung 114, 173. — Ein- 
fluss der Temperatur auf d. Dop- 
pelbrechung 123, 179. — Ueber 
eine eigenthimliche Struktur der 
Berylle u. die angebl. opt. zwei- 
axigen Krystalle des quadrat. u. 
hexagonalen Systems 124, 448, — 
Bestimmung d. Brechungsexpo- 
nenten doppeltbrech. Substanzen 
aus ihren Polarisationswinkeln 127, 
150; Descloiseaux dazu 129, 479. 
— Gehalt der Gesteine an me- 
chan. eingeschloss. Wasser und 
Kochsalz 143, 610. 

Pfaundler, L., Warmekapacitat 
verschiedener Bodenarten u. deren 
Kinfluss auf die Pflanze 129, 102. 
— Beitrage zur chemischen Sta- 
tik 131, 55. — Elementare Ab- 
leitung der Grundgleichung der 
dynam. Gastheorie 144, 498. — 
Der Kampf um’s Dasein unter 
den Molekiilen J, 182. 
Pfaundler, L. und H. Platter, 
Warmekapacitaét des Wassers in 
der Nahe seines Dichtigkeitsmaxi- 
mums 140, 574; 141, 537. 
Pfeffer, W., Wirkung der Spek- 
tralfarben auf die Kohlensaurezer- 
setzung in Pflanzen 148, 86. 
Philipp, J., Verhalten des Rhodan- 
kaliums gegen die Salze d. Queck- 
silbers 131, 86. — Bildung und 
einige Reaktionen der Perjodate 
137, 319. 

Phillips, J., Beobachtung ib. die 
Temperatur im Innern der Erde 
34, 191. — Regenmenge in ver- 
schiedenen Héhen tiber dem Bo- 
den 66, 176. — s. Gray. 
Phillipps, R., Ueb. Labarraque’s 
Flissigkeiten 12, 531. — Var- 
vicit, ein neues Mineral 19, 147. 
— Zerlegung des doppelt u. an- 


derthalb kohlensauren Ammoniaks 
24, 359. — Reduktion des Platins 
31, 288. 

Phillipps, W., Ueb. seme Mes- 
sung am Axinit 4, 78. — Ueber 
Vauquelinit 5, 173 — Zeagonit 
5, 174 — Haytorit 10, 332. — 
Merkwirdige Quarzkrystalle 10, 
627. — Krystallform des Sillima- 
nits Il, 474. — Krystallform des 
natiirlichen u. kiinstlichen Schwe- 
felwismuths 11, 476. — Krystall- 
formen des Flussspaths 12, 483. 
486. — Krystallform des Gay- 
Lussits 17, 556. 

Phipson, T. L., Entdeckung yon 
gediegenem Zink 117, 528, — 
Musikalische Tone erzeugt durch 
Kohle 123, 658. 

Pickering, K., Geometrische Lé- 
sung einiger elektrischen Probleme 
E VI, 621. 

Piddington, P., Wirbelsturm im 
Indischen Meer 67, 590. 

Pierre, J. J., Vergleichender Gang 
der Quecksilberthermometer aus 
verschiedenen Glassorten 57, 553. 
— Ueber dic Thermometrie, be- 
sonders tber die Vergleichung des 
Luftthermometers mit Flissig- 
keitsthermometern 76, 45S. — 
Physische Higenschaften der Fliis- 
sigkeiten, besonders die Ausdeh- 
nung derselben 83, 86. 

Pierre, V., Zur Theorie d. Gau- 
gain’schen Tangentenbussole 94, 
165. — Zur Theorie der Sinus- 
bussole 109, 191. — Ueber die 
durch Fluorescenz hervorgerufene 
Warmestrahlung 128, 621. 

Piil, C., Erfinder der Chemitypie 
68, 301. 

Pilla, L., Saurer Regen am Vesuv 
55, 5382. — Submariner vulkan. 
Ausbruch 71, 582. 

Pinaud, A., Einfache Apparate 
zur Krlauterung der elektrodyna- 
mischen Erscheinungen 36, 548. 
— Neue Art von Ton-Erzeugung 
42, 610. 

Pincus, Neue galvanische Kette, 
respekt. Batterie fiir Aerzte und 
Physiker 185, 167; s. auch 496. 
— Ungewéhnliche Ozonbildung 
144, 480. — s. Schréter. 


, 


Pingel, Sinken der grénlindischen 
Kiiste 37, 446. 

Piotrowski, G. v., Bestimmung 
des specif. u. absoluten Gewichts 
frisch gefallter Niederschlage 114, 
“591. 

Piper, F., Das St. Elmsfeuer 82, 
317. 

Piria, s. Melloni. 

Pisko, F. J., Zur Frage iter d. 
Pulshammer 123, 162. — Zur 
Fluorescenz des Lichts 123, 167; 
124, 471. 

Pissis, Héhen in Bolivia 77, 595. 
— Hohe des Aconcagua 120, 176. 

Pixii, Seine magnetoelektr. Ma- 
schine und deren Leistung 27, 
390. 394. 398. 

Place, F., Ursache des Kupfer- 
niederschlags auf die Thonzelle 
der Daniell’schen Kette u. dessen 
Verhiitung 100, 590. — Weber 
die seitliche Verschiebung im Mi- 
kroskop bei schiefer Beleuchtung 
106, 641; 107, 657. — Newton’s 
Ringe durchs Prisma betrachtet 
114, 504. — Ueber Foucault’s 
Bestimmung der Parallaxe der 
Sonne 118, 635. — Bemerk. zu 
Foucault’s Messung der Lichtge- 
schwindigkeit 119, 331. — Ein- 


fache Winkelmess. bei annahernd | 


gleichseitigen Glasprismen 121, 
624. — Zur Berechnung der Mi- 
kroskop-Vergrésserung 127, 656. 

Planeth, H., Resonirende Flammen 
144, 639. 

Plantamour, Darstellung v. Stick- 
stoff-Quecksilber 54, 110. 

Planté, G., Neue sekundire Saule 
von grosser Wirksamkeit 109, 
655. 

Plateau, F., Higenthiimliche Art 
Seifenblasen zu bilden 121, 653. 


— Umwandl. eines flissigen Cy- | 


linders in gesonderte Kugeln 132, 
654. 

Plateau, J., Eigenschaften der 
Lichteindriicke u. optische Tau- 
schungen daraus 20, 304. — Ueb. 

* d. Phinomen 4d. zufailligen Farben 
32, 543. — Erfindung der stro- 
boskopischen Scheiben 32, 647. 


— Ueber ein von Talbot vorge- | 


schlagenes photometrisches Prin- 


123 


cip $5, 457. — Das Anortho- 
skop 37, 464. — Berichtigung 
yeranlasst durch einen Aufsatz 
von Osann (betreffend die zufall. 
Farben) 38, 626. — Optische 
Tauschung 48, 611. — Ueb. die 
Irradiation E I, 79. 193. 405. — 
Experimentelle und theoretische 
Untersuchungen tber die Gleich- 
gewichtsfiguren e, fliissigen Masse 
ohne Schwere. Acht Reihen: 55, 
517; 56, 167; E Il, 249; 82, 387; 
107, 394; 114, 597; 180, 149. 
264; 141, 44. — Hervorbringung 
eines Vakuums mittelst der Cen- 
trifugalkraft des Quecksilbers 60, 
150. — Optische Versuche und 
ein Apparat zur Bewihrung ge- 
wisser Higenschaften des Schwer- 
punkts 60, 152. — Ueber eine 
sonderbare Folgerung aus den 
Gesetzen der Lichtreflexion 60, 
578. 582. — Reklamation in Be- 
treff eines yon Doppler angege- 
benen Instruments 78, 284. — 
Ueber eine neue sonderbare An- 
wendung d. Verweilens der Ein- 
driicke auf die Netzhaut 78, 563; 
79, 269; 80, 150. 287. — Grenze 
der Stabilitét eines flissigen Cy- 
linders 80, 566. — Reklamation 
wegen einer Stelle in d. Theorie 
der zusammengesetzten Farben v. 
Helmholtz und Berichtigung einer 
Stelle im Aufsatz tiber d. Theorie 
der Farbenharmonie von Unger 
88, 172. — Sonderbare Erzeug. 
yon Farbenringen 96, 610. — 
Bericht tb. eine Abhandlung yon 
Montigny die Ursache des Fun- 
kelns betreffend 98, 620. — Ueb. 
die neueren Theorien von der 
Beschaffenheit der aus kreisrund. 
Oeffnungen hervortretenden Fliis- 
sigkeitsstrahlen 99, 594. — Ein 
sonderbares magnetisches Phano- 
men (Mahomet’s Sarg) 126, 368. 
— Kin Versuch in Betreff der 
Frage nach Dampfblischen 145, 
154. — Messung physischer Em- 
pfindungen und Gesetz, welches 
die Starke dieser Empfindung mit 
der Staérke der erregenden Ur- 
sache yerkniipft 150, 465. 
Platter, s. Pfaundler. 


— 124 


Plattner, C. F., Chemische Unter- 
suchung des Valencianits 46, 299. 
— Verhalten einiger Substanzen 
vor dem Léthrohr 46, 302. — 
Chemische Untersuchung einiger 
Buntkupfererze und Magnetkiese 
von verschiedenen Fundorten 47, 
351. — Chemische Untersuchung 
des Plakodims yon der Grube 
Jungfer bei Missen 58, 283, — 
Desgleichen d. Polianits 61, 192; 
eines krystallisirten Buntkupfer- 
erzes 61, 395; des Xanthokons 
64, 275. — Einfaches Mittel dic 
Temperatur, welche durch eine 
Spirituslampe mit doppeltem Luft- 
zug erzeugt wird, bedeutend zu 
erhéhen 65, 611. — Chemische 
Analyse d. Kupferblende 67, 422. 
— Chemische Untersuch. zweier 
neuen Mineralien von der Insel 
Elba, Kastor und Pollux 69, 448. 
— Desgleichen des Glaukodots 
17, 128; des Embolits od. Brom- 
chlorsilbers 77, 1385; 78, 417; d. 
Lonchidits 77, 137; des Enargits, 
eines neuen Minerals aus d. Ord- 
nung der Glanze 80, 386. — 
Zum Plakodin 85, 461. 

Playfair, s. Joule. 

Pleischl, A., Krystallisation des 
Kaliums 31, 431. — Ueber das 
Eis im Sommer zwischen den Ba- 
salttrimmern bei Kameik in Béh- 
men 54, 292. — Ueber d. Ent- 
stehen d. Blasen in Platingerath- 
schaften 63, 111. — Ein neues 
Thermometer oder richtiger Kryo- 
meter 63, 115. 

Plettner, F., Entlader fir Rei- 
bungs-Elektricitat 117, 485. 

Plieninger, Artesischer Brunnen 
in Wirttemberg 40, 491. 

Plisson, Ueber Arsenikjodir 14, 
608. 


und tropfhare Flissigkeiten 73, 
549. — Eiafaches Mittel den Dia- 


magnetismus schwingender Korper 
zu verstarken.: Diamagnetische 
Polaritaét 73, 613. — Intensitats- 
bestimmung der magnetischen u. 
diamagnetischen Krafte 74, 321, 
— Verhalten d. abgekihlten Gla- 
ses zwischen den Magnetpolen 75, 
108. — Gesetz, nach welchem d. 
Magnetismus u. Diamagnetismus 
von der Temperatur abhangig ist 
75, 177. -- Ueber die verschied. 
Zunahme der magnetischen An- 
ziehung und diamagnetischen Ab- 
stossung bei zunehmender Kraft 
des Elektromagnets 75, 413. — 
Ueber die neue Wirkung des Mag- 
nets auf einige Krystalle, die eine 
vorherrsch. Spaltungsflache be- 
sitzen. influss des Magnetismus 
auf Krystallbildung 76, 576. — 
Ueb. d. magnet. Beziehungen der 
positiven und negativen optischen 
Axen der Krystalle 77, 447. — 
— Einfluss der Umgebung eines 
Kérpers auf die Anziehung oder 
Abstossung, die er durch einen 
Magnet erfahrt 77, 578. — Ueb. 
die Fesselsche Wellenmaschine, den 
neueren Boutignyschen Versuch u. 
das Verhalten krystallisirter Sub- 
stanzen gegen den Magnetismus 
78, 421. — Magnetisches Verhal- 
ten der Gase 83, 87; 84, 161. — 
Numerische Vergleich. des Magne- 
tismus des Sauerstoffs und des 
Magnetismus des Eisens 83, 108. 
—— Magnet. Polaritét und Koer- 
citivkraft der Gase 83, 299. — 
Ueber den Fesselschen elektro- 
magnetischen Motor 83, 463. — 
Theorie des Diamagnetismus ; Er- 
klarung des Ueberganges magnet. 
Verhaltens in diamagnetisches u. 
mathematische Begrindung der 
bei Krystallen beobachteten Er- 
scheinungen 86, 1. — Reciprocitat 
der elektromagnet. und magneto- 
elektr. Erschemungen 87, 352. 
— Ueber die Fesselsche Rota- 
tionsmaschine 90, 174... Poggen- 
dorff dazu 348. — Gesetz der 
Induktion bei paramagnetischen 
und diamagnetischen Substanzen 
91, 1. — Ueber Dampfe und 
Dampfgemenge 92, 193. — Zur 


: — 1295 
naiheren Kenntniss des Wesens d. 
sogenannten Koercitivkraft 94, 28. 
— Kinwirkung des Magnets auf 
die elektrischen Entladungen in 
verdiinnten Gasen 103, 8S 151; 
104, 113; 105, 67; 107, 77. 
— Ueber einen neuen Gesichts- 
punkt die Einwirkung des Mag- 
nets auf den elektr. Strom be- 
treffend 104, 622. -  Konstitu- 
tion der elektrischen Spektra ver- 
schiedener Gase und Dampfe 107, 
497. 6388. — Das Verhalten der 
verschiedenen Glimmer und seine 
Beziehung zum optischen Ver- 
halten derselben 110, 397. — Ein- 
wirkung des Magnets auf die 
elektrische Entladung 113, 249. 
— Ueb. rekurrente Stréme u. ihre 
Anwendung zur Darstellung yon 
Gasspektren 116, 27. 

Plicker und Beer, Ueber die 
magnetischen Axen der Krystalle 
und ihre Beziehung zur Krystall- 
form und den optischen Axen 81, 
115; 82, 42. 

Plicker und Geissler, Studien 
tiber Thermometrie u, verwandte 
Gegenstainde 86, 238. 

Plutzar, E., Berichtigung zu Cau- 
chy’s Briefen (39, 33. 48) an 
Ampére und Libri iib. d, Theorie 
des Lichts 42, 691. 

Pochhammer, L., Ueber d. opt. 
Axen d. allgemeinen Wellenober- 
flachen von Cauchy u. Neumann 
121, 239. 

Poey, A., Hagelfalle und deren 
wahrscheinliche Zunahme auf Cuba 
94, 643. 

Poggendorff, J. C., Bemerkung 
tiber Barometer 4, 351; 5, 115. 
— Ueber Sabine’s magnetische 
Beobachtungen 6, 123. — Be- 
merkung zu einer magnetischen 
Beobachtung von Muncke 6, 367. 
— Ueb. registrirende Barometer 
6, 505. — Instrument zum Messen 
der magnetischen Abweichung 7, 


. 121. — Bemerkung zu einem gal- 
yanischen Versuch von Runge 8, 
112. — Tiefer Barometerstand im 


Jahre 1827, 8, 520. — Bemerk. 
zu Perkin’s Versuchen tiber die 
Zusammendrickbarkeit d,Wassers 


9, 553. 556. — Ueber die Ana- 
lyse des Weinéls von Dumas 12, 
107. — Zusammenstellune der 
Beobachtungen tib, den Einfluss d. 
Erdbeben auf die Magnetnadel 12, 
328; 13, 176. — Tafel tber die 
Atomgewichte der Elemente und 
deren biniren Verbindungen 14, 
566. — Bemerkung itiber die Zu- 
sammensetzung des Harnstoffs 15, 
628; 19, 491. — Zusammenstel- 
lung der Erfahrungen itiber die 
artesischen Brunnen 16, 592; 18. 
603; 21, 352; 29, 362. — Theorie 
des s’ Gravesand’schen Heliostaten 
17, 87. 384. — Tabellar. Ueber- 
sicht der bisherigen Leistungen 
in der Volumentheorie 17, 529. 
— Chemische Tafeln tber die 
Atomgewichte sowie die Zusam- 
mensetzung der Oxyde, Chloride 
und Schwefelmetalle 21, 609. — 
Zusammenstellung der Beobach- 
tungen itber das Nordlicht vom 
7, Januar 1831, 22, 434. 534. — 
Kombination der Lichtyibrationen 
nach Fresnel 23, 271. — Be- 
schreibung eines Barometers von 
Pistor und Schiek 26, 451. — 
Zusammenstellung der Beobach- 
tungen tiber Ankunft u. Abgang 
d. Zugvégel 27, 133. — Drehung 
der Polarisafionsebne in Flissig- 
keiten erklirt nach Fresnel 28, 
165. — Ueber die Axendrehung 
des Mondes 28, 237. — Folge- 
rungen aus Graham’s Diffusions- 
gesetz 28, 347; aus Dutrochet’s 
Beobachtung tiber die Endosmose 
364. — Ueb. d. relativen Werth 
der beiden Lichttheorien 28, 381. 
— Berechnung d. Zerfallens chem. 
Verbindungen in andere 29, 99. 
— Relationen zwischen der Zu- 
sammensetzung ternirer chem, 
Verbindungen 3], 212. — Be- 
reitung geistiger Getrinke aus 
Milch 32, 210. —- Ueber Kombi- 
nationsténe und Andeutung zur 
Lésung des Problems durch die 
Interferenz ungleich langer Wellen 
32, 520. — Methode von Gauss 
zur genauen Bestimmung der re- 
lativen Deklination 32, 570. — 
Stroboskopische Scheiben, Phana- 


pa 


kistikop, Phantasmaskop 82, 636. 
— Beobachtungen ib. die in der 
Nacht yom 12. zum 13. Novybr. 
1833 in den Vereinigten Staaten 
yon Nordamerika sichtbar gewe- 
sene Sternschnuppen-Erscheinung 
33, 189. — Meteorologische Be- 
obachtungen zu Berlin im Jahre 
1835 am Schluss der Bande 34, 
35, 36; desgleichen im Jahre 1836 
am Schluss yon Band $7, 38, 39. 
— Bemerkung zu Prechtl’s An- 
sicht tiber die Dampfbildung $5, 
202. 627. — Unterschied zwischen 
natiirlichem und depolarisirtem 
Licht 35, 448. — Elementar-Zu- 
sammensetzung d. bisher zerlegten 
Substanzen organischen Ursprungs 
37, 1. — Geschichtliches tber d. 
Polarisation der Warme 37, 215. 
— Tiefer Barometerstand 30. Jan. 
1836 zu Berlin 37, 240. — Ueb. 
den mittleren Luftdruck am Meere 
37, 468; 42, 479. —- Bemerkung 
tber den Erdmagnetismus $7, 558. 
— Zu Poisson’s Theorie itber d. 
Temperatur des Erdballs 39, 98. 
— Ueber den Siedepunkt ge- 
mischter Flissigkeiten 40, 394. 
— Beale’s Lampe 41, 446. — 
Anweisung und Tafeln zur leich- 
teren Berechnung des specifischen 
Gewichts von Dampfen aus den 
Ergebnissen der. Beobacht. 41, 
449. — Kin Interferenzphinomen 
(am Laub der Baume) 42, 516. 
— Resultate stiindlicher Thermo- 
meterbeobacht. zu Padua, Leith, 
Salz-Uflen und Plymouth 42, 630. 
— Bedeutung des Gesetzes der 
festen elektrolyt. Aktion fiir die 
Theorie yom Voltaismus 44, 642. 
—- Ueber einige Magnetisirungs- 
Erscheinungen 45, 353. — Der 
Inversor 45, 385. — Die Saxton- 
sche Maschine 390. — Fechner’s 
Experimentum crucis 405. — Der 
Bumerang 45, 474. — Ueb. d. 
Berechnung des specifischen Ge- 
wichts von Dampfen 46, 336. — 
Berechnung der Resultate eudio- 
metrischer Analysen 46, 622. — 
Thermische Wirkung elektrischer 
Stréme 46, 674. — Ueber die 
konische Refraktion 48, 461. — 


— 126 


Ueber die galvanischen Ketten 
aus zwei Flissigkeiten und zwei 
einander nicht beriihrenden Me- 
tallen 49, 31. — Beziehung zwi- 
schen dem specifischen Gewicht 
der Verbindungen eines Radikals 
und den Atomgewichten derselben 
49, 356. — Tabellarische Ueber- 
sicht der Gase und Daimpfe nach 
ihrer Zusammensetzung, Verdich- 
tung u. Dichtigkeit 49, 417. 601. 
— Neue thermoelektrische Kette 
50, 250. — Auffallende Strom- 
starke der Zink-Kisenkette, deren 
Ursache und yerwandte Gegen- 
stande 50, 255. — Kinfluss der 
Warme auf die elektromotorische 
Kraft der galvanischen Ketten 590, 
264. — Einrichtung u. Gebrauch 
einiger Werkzeuge zum Messen 
der Starke elektrischer Stréme u. 
der dieselbe bedingenden Elemente 
50, 504. — Mittel dem Strom d. 
galyan. Ketten mit einer Flissig- 
keit eine gréssere Starke u. Be- 
stindigkeit zu verleihen 51, 384. 
— Beschreibung eines Luftther- 
mometers 52, 324. — Experimen- 
teller Beweis, dass ein elektrody- 
nam. Schraubendraht noch kein 
Magnet ist 52, 386. — Wirklich- 
keit des Uebergangswiderstandes 
bei hydroelektrischen Ketten 52, 
497. — Bemerk. zu dem Aufsatz 
von Vorsselmann de Heer iber 
den Uebergangswiderstand 53, 44. 
— Beleg fiir die Unrichtigkeit d. 
Behauptung Becquerel’s hinsichtl. 
der Wirkung eimer Kupferzink- 
und Platinzinkkette 53, 343. — 
Unsicherheit unserer Kenntnisse 
uber die Zusammensetzung der 
Atmosphare 538, 405. — Ueber 
die voltaschen Ketten mit zwei 
einander beriihrenden Flissigkeit. 
53, 436. — Idee zu einem neuen 
Hygrometer 54, 150. — Methode 
zur quantitativen Bestimmung d. 
elektromotorischen Kraft inkon- 
stanter galvanischer Ketten 54, 
161; 55, 158. — Ueber d. tem- 
porare Magnetismus des gehir- 
teten Stahls 54, 191. — Galva- 
noplastische Nachbildung einer 
gestochenen Kupferplatte 54, 300. 


— 127 


— Ueber die Frage, ob es wirk- 
same galvan. Ketten ohne primit. 
chemische Aktion gebe, und tiber 
die Bildung der Hisensiure auf 
galvanischem Wege 54, 353. — 
Erwiderung auf eine Bemerkung 
y. Pohl (galvan. Ketten betreff.) 
54, 590. — Methode die relati- 
ven Maxima der Stromstirken 
zweier volt. Ketten zu bestimmen 
55, 43. — Ueber das Funkeln 
der Sterne 55, 139. — Verbes- 
serte Einrichtung des Voltameters 
zur getrennten Auffangung beider 
Bestandtheile d. Wassers 55, 277. 
~- Berichtigung einer ,,physika- 
lisch - historischen Berichtigung” 
(betreffend d. Zinkeisenkette) 55, 
337. — Zusatz zur Abhandlung 
yon Martens iiber die Passivitat 
der Metalle und die Theorie der 
volt. Saule 55, 450. — Ein Pha- 
nomen der Verzweigung elektr. 
Stréme 55, 511. — Ueber einen 
Versuch y. Daniell u. die daraus 
gezogene Folgerung 56, 150. — 
Bemerkung zu einer Stelle im 
Aufsatz von W. H. Miller tber 
die Axen optischer Elasticitat in 
hemiprismatischen Krystallen 56, 
174. — Gebrauch der Galvano- 
meter als Messwerkzeuge 56, 324. 
— Ueber de la Rive’s Hypothese 
vom Riickstrom in d. volt. Saule 
56, 353. — Mittel zur Erhohung 
der Empfindlichkeit eines Gal- 
vanometers 56, 370. — Vorziige 
der Sinusbussole 57, 86. — Ueb. 
die mit Chromsaure konstruirten 
galvanischen Ketten 57, 101. — 
Ueber das allgemeine galvanome- 
trische Gesetz 57, 609..— Mitt- 
lere Dichtigkeit der Erde 57, 613. 
— Thermoelektr. Gegenstrom 58, 
76. — Zur Erklarung der Gas- 
batterie von Grove 58, 207. — 
Neues Verfahren die elektromotor. 
Kraft eines galyan. Stromes in’s 
Unbestimmte zu erhdhen 60, 568. 
— Ueb. das allgem. galvanometr. 
Gesetz zur Erwiderung auf eine 
Stelle im Aufsatz von Lenz 61, 
50. — Ueber hydroelektr. Stréme 
héherer Ordnung 61, 408. — Be- 
schreibung der Wippe und deren 


— 


Anwendung zum Studium der 
galvanischen Polarisation 61, 586. 
— Rechtfertigung seiner Ansicht 
tiber den angeblichen Riickstrom 
der volt. Sdule 62, 241. —- Ueb. 
die Leitung galvanischer Stréme 
durch Flissigkeiten 64, 54. — 
Bemerkung zu den Versuchen y. 
Smee iiber Metallreduktion durch 
den galvanischen Strom und iiber 
Pouillet’s elektrochemische Hypo- 
these 65, 473. — Galvan. Reihe 
in Cyankaliumlésung 66, 597. — 
Ueber ein Problem bei linearer 
Verzweigung elektrischer Stréme 
67, 273. — Galvan. Verhalten 
des amalgamirten Eisens 67, 363. 
— Ueber ein bei der galvanischen 
Polarisation vorkommendes Gesetz 
67, 528. — Elektromotor. Krifte 
der galvanischen Stréme 70, 60. 
—~ Galvan. Wasserzersetzung und 
einige verwandte Gegenstiinde 70, 
177. — Resorption des Knall- 
gases durch Platinelektroden 70, 
201. — Hin Mittel zur Beférde- 
rung d. galyanischen Wasserzer- 
setzung 71, 132, — Ueb. elektro- 
thermische Zersetzungen und ein 
Paar neue eudiometr. Methoden 
71, 226. — Meteorsteinfalle im 
norddéstlichen Deutschland u. die 
Braunauer Meteoreisenmasse 73, 
331. — Vorginge im galvanischen 
Strom 73, 3387. — Ueb. die dia- 
magnetische Polaritit 73, 475. — 
Stelle des Alumimiums in der gal- 
vanischen Reihe 73, 619; Silictum 
magnet., Chloraluminium, Tellur 
und Selen stark diamagnet. 619. 
— Magnetische Beobachtungen 
714, 230. 240. — Farbung des 
Wismuths auf galvanischem Wege 
74, 586. — Ueber die angeblichen 
Hydriire des Silbers und einiger 
anderen Metalle 75, 337. — Ver- 
halten des Quecksilbers bei seer 
elektromagnet. Rotation 77, 1. — 
Erscheinungen bei geschlossenen 
Elektromagneten 85, 147. — Ueb. 
die Fessel’sche Rotationsmaschine 
90, 348. — Bemerkung iiber J. 
Regnauld’s Methode zur Bestim- 
mung d, elektromotorischen Kraft 
91, 628. — Abanderung der Fall- 


—, 128 


maschine 92, 179. — Zur Kennt- 
niss der Induktionsapparate und 
deren Wirkungen 94, 289. — 
Warmewirkung der Induktions- 
funken 94, 632. — Neue Ver- 
stirkungsweise des Induktions- 
stroms 95, 156. — Elektricitits- 
leitung des Aluminiums 97, 643. 
— Neue Anwendung des Induk- 
tionslichts 98, 191. — Neue Art 
von Tonerregung durch den elek- 
trischen Strom 98, 193. — Elek- 
troskopische Benutzung des elek- 
trischen Kies 99, 176 — Ueber 
den Extrastrom des Induktions- 
stroms 12], 307. — Neue Klasse 
yon Induktionserscheimungen 128, 
448, — Neue KEinrichtung der 
Quecksilberluftpumpe 125, 151. — 
Stérung der Funkenentladung des 
Induktoriums durch seitliche Nahe 
isolirender Substanzen 126, 57. — 
Einfluss einiger noch nicht ermit- 
telter Umstainde auf die elektr. 
Entladungs - Erscheinungen 126, 
307. — Reaktion zweier Influenz- 
maschinen auf einander 131, 495; 
elektr. Rotation 655. — Elektro- 
skopische Notizen 131, 631. — 
Eine neue elektrische Bewegungs- 
erscheinung 131, 635. — Warme- 
Entwicklung in der Luftstrecke 
elektrischer Entladungen 132, 107. 
— Kinige Vorginge bei Entlad. 
der Leydener Flasche 133, 152. 
— Ueber den Ursprung d. Wor- 
tes Theodolith 1338, 192. 349. — 
Untersuchung veranlasst durch 
eine von Holtz erfundene neue 
elektr. Réhre 134, 1. — Ueber 
einen noch wenig untersuchten 
Fall von Elektricitatsleitung des 
Glases 134, 305. — Verbesserte 
Konstruktion d. Grove’schen Kette 
134, 478. — Unabhiangigkeit des 
Influenzstromes von dem Wider- 
stand leitender Substanzen 134, 
596. — Ueber ein Paar anomale 
elektr. Erscheinungen 136, 174. 
— Phosphorescenz-Erregung 136, 
336. — Galvan. Verhalten des 
Palladiums 136, 483. — Wande- 
rung des negativen Induktions- 
lichtes im luftverdiinnten Raum 
138, 642. — Vereinfachung in 


der Konstruktion und dem Ge- 
brauch der Holtz’schen Influenz- 
maschine erster Art 139, 158. — 
Elektr. Spitzenwirkung 139, 341. 
— Zur Frage wie nichtleitende 
Substanzen influencirt werden 
139, 458. — Ueber das Holtz’- 
sche Rotationsphinomen 139, 513. 
— Neue merkwirdige Higenschaf- 
ten des diametralen Konduktors 
der LElektromaschine und eine 
darauf gegriindete Doppelmaschine 
dieser Art 141, 161. — Versuch 
einer Theorie der Elektro-Doppel- 
maschine 145, 1. — Historisches 
(das Princip seiner Fallmaschine 
schon im 12. Jahrhundert aus- 
gesprochen) 145, 336. — Zur 
niheren Kenntniss der. Elektro- 
maschine zweiter Art 150, 1. — 
Alle mit P. bezeichneten Anmer- 
kungen und simmtliche anonyme 
Uebersetzungen und Ausziige. 


Pohl, G. F., Ueber Becquerel’s 


Versuche und. die geschlossene 
Kette 3, 1838. — Ueber den Ro- 
tationsmagnetismus 8, 369, — 
Darstellung seimer Theorie der 
galvanischen Kette 14, 71. — 
Ueber das polare Verhalten der 
Flissigkeit in der galvanischen 
Kette 16, 101. — Ueb. die Mag- 
neto-Elektricitét 24, 489. — Be- 
seitigung des schidlichen Raumes 
in. den Luftpumpen 32, 628. — 
Ueber einen zu chemischen Wir- 
kungen besonders dienlichen mag- 
netoelektrischen Apparat 34, 185. 
500. — Zur Theorie des Galva- 
nismus mit Bezug auf die Be- 
merkung von Pfaff tber den Ver- 
such der abwechselnden Polaritit 
einer galvan. Kette mit Zwischen- 
platten 46, 595.— Verhalten alter- 
nirend geschichteter galvanischer 
Saulen 50, 497. — Galvanische 
Ketten mit zwei verschiedenen 


Flissigkeiten 54, 515. 


Pohlmann, C., Theorie der farbi- 


gen Schatten 37, 319. 


Poiseuille, Ueber die Bewegung 


der Flissigkeiten in Réhren von 
sehr kleinen Durchmessern 98, 424. 


Poisson, Theorie des Magnetismus 


1, 301; 3, 429. —- Ueb. gewisse 


129 


Kapillaritatserscheinungen 11,134. | Potter, Bestimmung der von Me- 


— Extension elastischer Drihte 
u. Platten 12, 516. — Gleichge- 
wicht und Bewegung elastischer 
Korper 13, 383. — Ueber die 
Schwingungen ténender Kérper 
13, 400. — Zusammendrickung 
einer Kugel 14, 177. — Theorie 
der Kapillaritét 25, 270; 27,193. 
— Theoretische Sitze die jahr- 
lichen Schwankungen der Boden- 


temperatur betreffend 38, 537. — |. 


— Beobachtungen an artesischen 
Brunnen, besonders hinsichtlich 
der Temperatur im Innern der 
Erde 38, 593. — Von den Ur- 
sachen der Temperatur des Erd- 
balls 39, 66. 

Poisson mit Biot und Navier, 
Bericht tiber Clément’s Versuche 
15, 496. 

Poleck, Th., Die unorganischen 
Bestandtheile des Eiweisses und 
Eigelbs der Hiihnereier 76, 393; 
79, 155. 

Poncelet, Eigenthimliche Wellen- 
erscheinung 22, 585. 

Pontus, Lichterscheinung beim 
Gefrieren des Wassers 28, 637. 
Poppe, A., Das Interferenzoskop 
zur Darstellung und Beobachtung 
der Interferenzerscheinungen bei 
Wasserwellen 79, 437. — Das 
verbesserte Interferenzoskop und 
Darstellung d. Interferenzfiguren; 
neue Beobachtungsmethode der 
primiren Wellenbeweg. 88, 223. 
— Neuer einfacher Licht-Inter- 
ferenz-Versuch 95, 481. — Ge- 
stalt der Flamme des Bunsen’- 

schen Brenners 135, 330. 

Porcia, Graf, Artes. Brunnen mit 
Entwicklung von Kohlenwasser- 
stoff 29, 364. 

Porret, Sogenannte elektrische Fil- 
tration 12, 618. 

Poselger, H., Verunreinigung des 
kauflichen Broms 71, 297. 

Posselt, Anwendung der Methode 
yon Gauss zur Bestimmung der 
mittleren Lufttemperatur 4, 415. 

Potier, A., Erwiderung auf die 
Bemerkung (148, 311) v. Quincke 
148, 650; Quincke dagegen 149, 
Did 


tallen reflektirten Lichtmenge 22, 
606. — Bemerkung yon Airy u. 
von Hamilton zu einem yon ihm 
angestellten Interferenzversuch 29, 
304. 316. 323. 328, 329; Recht- 
fertigung dagegen 319. — Sein 
Photometer 29, 487. 

Potyka, J., Ueber den Arsenik- 
lxes von Sahla in Schweden 107, 
302. — Ueb. d. Boracit v. Liine- 
burg und d. Stassfurthit vy. Stass- 
furth 107, 433. — Neues niob- 
haltiges Mineral 107, 590. — 
Neues Vorkommen d. Anorthits 
im Ural 108, 110. — Ueber den 
Tig Feldspath von Bodenmais 

08, 363. 

Pouillet, Ueber die Elektricitit 
der Gase u. der Atmosphire 11, 
417. — Elektricitat bei chemischen 
Aktionen u. Ursprung der atmo- 
spharischen Elektricitat 11, 442. 
— Elektricititsleitung der Metalle 
15, 91. — Beobachtungen tber d. 
Magnetismus d. Metalle 37, 429. — 
Ueber hohe Temperaturen und 
mehrere davon abhangige Erschei- 
nungen 39, 567. — Bestimmung 
niedriger Temperaturen mittelst d. 
Luftpyrometers, Magnetpyrome- 
ters u. Weingeistthermometers 41, 
144. — Ueber die volt. Siule u. 
das allgemeine Gesetz fir die In- 
tensitit der Stréme einer einfachen 
Kette u. einer Siule von grosser 
oder kleiner Spannung 42, 281. 
— Relative Messung thermoelek- 
trischer Quellen und itiber die 
Elektricititsmengen, welche zur 
Zersetzung yon einem Gramm 
Wasser usw. erforderlich sind 42, 
297. — Ueber die Sonnenwirme, 
das Strahlungs- und Absorptions- 
vermégen der atmosphir. Luft u. 
die Temperatur des Weltraums 
45, 25. 481. — Ueber Hohe, Ge- 
schwindigkeit und Richtung der 
Wolken 52, 41. — Mittel zur 
Messung iusserst kurzer Zeitritume 
und ein neues Mittel die Intensi- 
tit elektr. Stréme, permanenter 
wie instantaner, zu messen 64, 
452. — Theorie der galyanischen 
Metallreduktion 65, 474. — Elek- 

9 


=. 166) = 


trisches Leitvermégen der Metalle 
70, 249. — Photometr. Kigen- 
schaft der Daguerre’schen Platten 
87, 490. — Theorie d. elastischen 
Flissigkeiten und latente Warme 
der Dimpfe E II, 579. — Der 
Aktinograph, ein Instrument, wel- 
ches die Zeitpunkte u. die Dauer 
des Erscheinens u. Verschwindens 
der Sonne anzeigt 99, 621. 


Powell, Baden, Ueber die Polari- | 


sation der Warme 21, 311. — 
Ueb. Fresnel’s Interferenzversuch 
mit Spiegeln 29, 306. — Ueber 


die Repulsivkraft der Warme $4, | 
636. — Versuch zur Aufstellung | 


einer Theorie der Dispersion des 
Lichts 37, 352; 42, 618. — Neue 
Bestatigung d. Undulationstheorie 
58, 668. — Apparat zur Unter- 
suchung der Cirkularpolarisation 
des Lichts in Flissigkeiten 59, 
640. -- Brechverhialtnisse fester 
Linien in dem yon verschiedenen 
Medien gebildeten Sonnenspektrum 
69, 110. — Beobachtung gewisser 
Falle von elliptischer Polarisation 
des Lichts durch Reflexion E II, 
285. 

Prandi, Sein Heliostat 17, 74. 
Prazmowski, s. Hartnack. 
Prechtl, J. J., Adharenz u. elek- 
trische Differenz der Metalle 15, 
223. — Ueber die Dampfbildung 
35, 198. — Theorie des Siedens 
35, 620. 

Preuss, G., Galvanoplast. Dendri- 
ten 53, 625. 

Prévost, A. P., Theorie des Se- 
hens mit zwei Augen 62, 548. 
Prévost, J. L., Ueber einen Be- 
weger von neuer Erfindung 31, 
270. 

Prévost, P., Einfluss der Dichte 
auf die specifische Warme der 
Gase 14, 595. — Beobachtungen 
tiber die Insel Ferdinandea 24, 
93. — Ursache der Temperatur- 
ungleichheit beider Halbkugeln 
39, 73. 

Price, Beobachtung von Neben- 
sonnen 7, 531. 

Priestley, Erscheinung bei star- 
ker elektrischer Entladung 10, 
500, 


Prinsep, Bildung einer Legirung 
von Gold und Silber im starren 
Zustand 13, 576; 14, 525. — 
Goldplatinlegirungen als Pyro- 
meter 14, 525. 529. — Vorkommen 
von Platin in Ava 34, 381. 

Pritchard, Sapphirlinsen 15, 254. 
517. 

Priwoznik, E., Ueber Chlorzink- 
ammon in Leclanché’s Braunstein- 
Elementen 142; 467. 

Prout, Zerlegung mehrerer organ. 
Substanzen 12, 263. — Bestim- 
mung des Jodatoms 14, 559. 

Provostaye, F. de la u. P. De- 
sains, Ueb. d. gebundene Warme 
des Wassers 59, 163; 62, 30. — 
Gesetze der Warmestrahlung 64, 
87, — Untersuchung iiber die 
Warmestrahlung 68, 235; 69, 367. 
— Ueber die Diffusion d. Warme 
14, 147. — Ueber die Newton’- 
schen Farbenringe 76, 459. — 
Ueber die Warmestrahlung; Be- 
stimmung d. Reflexionsvermégens 


78, 128. — Reflexion der. ver- 
schiedenen Warmearten an Me- 
tallen 78, 181. — Drehung der 


Polarisationsebene der strahlenden 
Warme durch Magnetismus 78, 
571. —— Ueber das von Terpentin- 
él und Zuckerlésungen auf die 
Warmestrahlen ausgeiibte Dreh- 
vermégen 82, 114. — Qualitat 
der bei gleicher Temperatur von 
verschied. Kérpern ausgestrahlten 
Wirme 86, 464. — Reflexion vy. ° 
dunkler Warme an Glas u. Stein- 
salz 90, 623. — Polarisation der 
Warme durch einfache Refraktion 
EMI, 411. — Ueber die Reflexion 
der Warme E III, 429. — Be- 
stimmung des Lichtausstrahlungs- 
vermégens der Kérper 93, 151. 

Puillon-Boblaye, Températuren 
von Quellen in Griechenland 40, 
495. 

Puton, Sandsteinkrystalle 42, 591. 


Q. 


Quatrefages, A. de, Ueber die 
Knallsteine von Dourgnes 58, 345. 
Quenstedt, A., Darstellung und 
Entwicklung der Krystallverhalt- 


aa 


nisse mittelst einer Projektions- 
methode 34, 503. 651. — Ent- 
wicklung u. Berechnung des Da- 
toliths als Beispiel zu der Bd. 34 
gegebenen Projektionsmethode 36, 
245. — Ueber die Afterkrystalle 
des Serpentins 36, 370. — Be- 
merkung zu einer abgekiirzten 
Projektion 36, 379. 

Quesneville, Darstellung des Ba- 
ryumhyperoxyds 10, 620. — Me- 
thode Baryt u. Strontian zu unter- 


scheiden 12, 526. — Bereitung 
der rothen und weissen Purpur- 
siure 12, 629. — Methode zur 


Gewinnung schéner Wismuthkry~ 
stalle 31, 432. 

Quet, Einige Thatsachen in Betreff 
des elektr. Stroms u. des elektr. 
Lichts E IV, 507. — Ueber vyer- 
schiedene elektr. Erscheinungen 
92, 185. — Diffraktion d. Lichts 
fir den Fall einer sehr engen 
Spalte und fir den eines opaken 
Drahts 99, 329. 

Quetelet, Vereinte Wirkung eines 
Luftstosses und des atmosphar. 
Drucks 16, 183. — Streifen in 
einer flackernden Flamme 16, 185. 
— Horizontaler Theil der mag- 
netischen Intensitat in Italien 21, 
153. — Photometer 29, 187. — 
Physiologisch - optische Beobacht. 
31, 494. — Beobachtungen ib. d. 
Bodentemperatur zu Briissel 35, 
139; 47, 220. — Variationen d. 
Bodentemperatur zu Briissel in 
verschiedenen Tiefen 38, 531, — 
Mittlere Zahl yon Sternschnuppen, 
welche man wahrend einer Nacht 
in verschiedenen Jahreszeiten zu 
beobachten erwarten darf 41, 175. 
— Wassermenge bei dem Platz- 
regen am 4, Juni 1839 zu Briissel 
48, 384. — Verinderung der mag- 
netischen Deklination und Inkli- 
nation zu Brissel wihrend des 
letzten Viertel- Jahrhunderts 88, 
570. — Ueber die Elektricitit d. 
Luft nach den Beobachtungen zu 
Miinchen und Briissel 88, 580. 
Quincke, G., Verbreitung eines 
elektrischen Stromes in Metall- 
platten 97, 382. — Die Kapilla- 
rititskonstanten des Quecksilbers 


105, 1. — Ueber eine neue Art 
elektrischer Stréme 107, 1; 110, 
88. -- Verdichtung von Gasen 
und Dampfen auf der Oberflache 
fester Kérper 108, 326. — Elek- 
trische Diaphragma-A pparate 108, 
507. — Fortfiihrung materieller 
Theilchen durch strémende Elek- 
tricitat 113,513; 131, 150. —Expe- 
rimentelle Untersuch. iib. Kummer- 
sche Strahlenbiindel 117, 563. — 
Lage d. Schwingungen d. Aether- 
theilchen in einem gradlinig po- 
larisirten Lichtstrahl 118, 445. — 
Optische Higenschaften d. Metalle 
119, 368. — Ueb. die Brechungs- 
exponenten der Metalle 120, 599. 
— Interferenzapparate fir Schall- 
wellen 128, 177. — Ueber die 
Kapillaritaétskonstanten fester Kér- 
per 134, 356. — Ueber die Ka- 
pillaritétskonstanten geschmolzen. 
Kérper 135, 621. — Entfernung, 
in welcher die Molekularkrafte d. 
Kapillaritét noch wirksam sind 
137, 402. — Kapillarititskonstan- 
ten geschmolzener chemischer Ver- 
bindungen 188, 141. — Kapilla- 
ritdtserscheinungen an der gemein- 
schaftl. Oberfliche zweier Flissig- 
keiten 139, 1. — Ueber Elektro- 
lyse und Elektricitatsleitung durch 
Flissigkeiten 144, 1. 161. — Ueb. 
die yon Potier untersuchte Re- 
flexion des Lichts an durchsich- 
tigen Kérpern und Metallen 148, 
311; Erwiderung von Potier 148, 
650; Quincke dagegen 149, 571. 
— Neue Methode Kreistheilungen 
zu untersuchen 149, 270. — Be- 
stimmung d. Haupteinfallswinkels 
und Hauptazimuths fiir die ver- 
schied, Fraunhofer’schen Linien 
J, 336. 

Optische Experimental- 
Untersuchungen: EKindringen 
d. total reflektirten Lichts in d, diin- 
nere Medium 127, 1. —_ Ellipt. 
Polarisation des bei totaler Re- 
flexion eingedrungenen od. zuriick- 
geworfenen Lichts 127, 199. — 
Elliptische Polarisation d. Lichts 
bei gewohnlicher Reflexion 128, 
355. — LElliptische Polarisation 
des Lichts bei metallischer Re- 

9* 


— 132 — 


flexion 128, 541. — Herstellun 

von Metallspiegeln 129, 44. — 
Ueber Newton’sche Farbenringe 
und totale Reflexion des Lichts 
bei Metallen 129, 177. Ab- 
hangigkeit der elliptischen Pola- 
risation bei dem yon Metallen re- 
flektirten u. durchgelassenen Licht 
von der Dicke des Metalles 129, 
207. — Ueber die verschiedenen 


Methoden Lichtstrahlen interferi- 
ren zu lassen 132, 29. — Ueber 
den Jamin’schen Kompensator u. 
e. neue Methode den Brechungs- 
exponenten von Planglasern fir 
verschied. Fraunhofersche Linien 
zu bestimmen 132, 204. — Beu- 
gungserscheinungen, welche durch 
durchsichtige Lamellen hervorge- 
bracht werden 132, 321. — Neue 
Art yon Beugungserscheinungen 
und Phasenanderung der Licht- 
strahlen bei totaler u. metallischer 
Reflexion 132, 561. — Aenderung 
der Phase bei der Brechung der 
Lichtwellen 142, 177. — Aende- 
rung der Phase bei der Reflexion 
der Lichtwellen 142, 192. — New- 
ton’sche Farbenringe zwischen 
Glas- und Metallflachen 142, 380. 
— Ueb. Beugungsgitter 146, 1. 43. 
57. — Verhalten des polarisirten 
Lichts bei der Beugung 149, 273. 
Quinquet, Nicht Erfinder der 
perre mit doppeltem Luftzug 12, 
82. 


Quintus-Icilius, G. v-, Ueb. d. 
periodischen Aenderungen des re- 
lativen Feuchtigkeitsgehalts der 
Atmosphare im nérdlichen Europa 
84, 285. — Temperaturverande- 
rungen, welche e. galvan. Strom 
beim Durchgange durch die Be- 
rihrungsfliche zweier heterogen. 
Metalle hervorbringt 89, 377. — 
Ueber die Polarisation des dia- 
magnetischen Wismuths 96, 81. 
— Numerischer Werth der Kon- | 
stanten in der Formel fir die | 
elektrodynam. Erwarmung vy. Me- | 
talldrahten 101, 69. — Abhan- | 
gigkeit d. Stiirke temporarer Mag- 
nete von der Grésse der magne- 
tisirenden Kraft 121, 115. — Ab- 


hangigkeit d. Strahlungsvermégens 


der Kérper von der Natur der 
umgebenden Mittel 127, 30. 


R. 


Radau, R., Ueber Prismen 118, 
452. — Zur Geschichte u. Theorie 
d. Waagebarometers 133, 480. — 
Warmeleit. in geschichteten Fliis- 
sigkeiten nach Despretz 142, 626. 

Radicke, G., Berechnung u. Inter- 
polation d. Brechungsverhaltnisse 
nach Cauchy’s Dispersionstheorie 
u. deren Anwendbarkeit auf dop- 
pelt brech. Krystalle 45, 246. 540. 
— Vervollkomnung der Nicol- 
schen Polarisationsprismen 50, 25. 

Ragona-Scina, Ueber die Lon- 
gitudinallinien im Sonnenspektrum 
84, 590. 

Raillard, F., Ueber den Regen- 
bogen 126, 511. 

Raimondi, A., Neues Verfahren 
die Dichtigkeit starrer K6rper 
mittelst einer gewohnl. Waage zu 
bestimmen 99, 639. 

Rainey, G., Ueb. Elektromagnete 

Rammelsberg, C., Verhalten d. 
Cyans zum Kadmium und iber 
mehre Doppeleyanire im Allgem. 
38, 364. — Zusammensetzung d. 
Berthierits v. Braunsdorf 40, 153. 
— Ueber die einfachen u. dop- 
pelten Cyanmetalle 42, 111. — 
Ueb. Stilpnomelan 43, 127; neu- 
trale schwefelsaure Thonerde 130; 
schwefelsaures Hisenoxyd 132. — 
Ueber die Substanzen, welche mit 
dem Namen Haarsalz und Feder- 
alaun bezeichnet werden 43, 399. 
— Neue basisch schwefelsaure 
Thonerde 43, 583. — Die Ver- 
bindungen des Jodzinks mit al- 
kalischen Jodiiren 43, 665. — 
Zur Kenntniss der jodsauren und 
itberjodsauren Salze 44, 545. — 
Ueber die krystallisirte Jodsaure 
46, 159. — Wahre Zusammen- 
setzung des natiirlichen oxalsaur. 
Eisenoxyduls oder d. Humboldtits 
verglichen mit der des kiinstlichen 
46, 283; 53, 633. — Identitat d. 
Thomsonits und Comptonits 46, 
286. — Chem. Zusammensetzung 


—) leo 


des Datoliths u. des Botryolith’s 
41, 169. — Ueber ein Fossil aus 
dem Basalt von Stolpen 47, 180. 
— Ueb. d. Boulangerit 47, 493. 
— Die Verbindungen der Jodme- 
talle mit Ammoniak 48, 151. — 
Ueber Chabasit und Gmelinit 49, 
211. — Zusammensetzung der 
Afterkrystalle des Augits 49, 387. 
— Chemische Zusammensetzung 
des Boracits sowie diejenige der 
Verbindungen der Borsaure mit d. 
Talkerde iiberhaupt 49, 445; 50, 
340. — Zusammensetzung des 
Lieyrits 50, 157. 340. — Versuch 
die chemische Zusammensetzung 
des Axinits zu bestimmen 50, 363. 
— Zusammensetzung des Batra- 
chits 51, 446. — Ueber d. Brom- 
siure und deren Salze 52, 79; 
55, 63. — Ueber die Sulfantimo- 


niate und Sulfarseniate 52, 193. | 


— Ueber das sogen. schlackige 
Magneteisen aus dem Basalt von 
Unkel 53, 129. — Zusammen- 
setzung des Chondrodits 53, 130. 
—Ueb. Kupfermanganerz, schwar- 
zen Erdkobalt und Psilomelan als 
Glieder einer besonderen Gruppe 
von Mineralien 54, 545. — Die 
Brommetalle u. ihre Verbindungen 
mit Ammoniak 55, 237. — Atom- 
gewicht des Urans u. Zusammen- 
setzung seiner Oxyde und Salze 
55, 318; Berichtigung dazu 56, 
125. — Zersetzung des Schwefel- 
cyanbleis in der Hitze 56, 94. — 
Zur Kenntniss der unterschweflig- 
sauren Salze 56, 295. — Ueber 
Deville’s Gasbehalter 58, 169. — 
Ueber einige Salze der Unter- 
schwefelsiure u. ihre Verbindun- 
gen mit Ammoniak 58, 295. 472. 
— Ueber die Uranoxydulsalze u. 
das Atomgewicht des Urans 59, 
1. — Untersuchung des Uran- 
pecherzes 59, 35. — Ueber die 
Bestandtheile der Meteorsteine 60, 
130. — Verhalten des Kupfer- 
chlorids zum Schwefelquecksilber 
61, 401. — Beitrége zur Mineral- 
chemie 62, 137; (Arsenikantimon, 
Baltimorit 137; Brochantit 138; 
Kisensinter 139; Hornblende 142; 
Kieselmangan 145; Leonhardit 


147; Nephrit 148; Phakolith 149; 
Pharmakolith 150; Phonolith 151; 
Steimmark 152; Topas 153; Wad 
157). — Ueber die Jodsiure 62, 
416. — Chemische Untersuchung 
des Meteorsteins von Klein-Wen- 
den 62, 449. — Chemische Zu- 
sammensetzung des Eudialyts 63, 
142. — Ueber das Terpentindl- 
hydrat 63, 570. — Ueber das 
Oxysulfuret des Zinks 64, 185. 
— Ueber d. Nickelantimonglanz 
vom Harz 64, 189. — Untersu- 
chung einiger natiirlicher und 
kinstlicher Verbindungen d. Phos- 
phorsiiure 64, 251. (Wagnerit 252, 
phospors. Talkerde 259, Lazulith u. 
Blauspath 260, Amblygonit 265, 
phosporsaur. Thonerde 270. 405, 
Vivianit 410, phosph. Eisenox. u. 
phosph. Kalk 414. 420). — Zur 
Kenntniss der Lithionsalze 66, 79. 
— Versuche das Atomgewicht d. 
Urans zu bestimmen 66, 91. — 
Ueber die schwefligsauren Salze 
67, 245. 391. — Ueb. d. chrom- 
saure Chromoxyd 68, 274. — Zer- 
setzung d. oxalsauren Eisenoxyduls 
in hoherer Temperatur 68, 276. — 
Zusammensetz. einiger phosphors. 
Salze 68, 383. — Mineralanalysen 
(Achmit, Apatit, Apophyllit, Ar- 
seniosiderit, Boulangerit, Epidot, 
arsensaures Kupferoxyd, Manga- 
nocalcit, Nickelglanz, Polyhalit, 
Prehnit, Psilomelan, Pyrophyllit, 
Scheelit, Schwerspath, Thuringit, 
Weissgiltigerz, Wolfram, Zinnkies) 
68, 505. — Vertheilung d. unor- 
ganischen Stoffe in den einzelnen 
Theilen der Pflanzen 71, 151, — 
Zusammensetzung des Condurrits 
71, 305. — Versuch einer spe- 
ciellen Ausfiihrung d. chemischen 
Mineralsystems nach Berzelius’s 
Princip 71, 477. — Vergleichende 
Uebersicht der natiirlichen Sili- 
kate nach den Sauerstoffverhalt- 
nissen ihrer Bestandtheile 72, 95. 
— Chemische Untersuchung der 
Quellenabsitze d. Alexisbades am 
Harz 72, 571. — Verhalten der 
Cyanire und Doppelcyaniire in 
hoheren Temperaturen 73, 80. — 
Neues Kaliumkupfercyanir 13, 


— 1384 


117. — Zusammensetzung des 
Meteorsteins von Juvenas u. sein 
Gehalt an Phosphorsdure u. Ti- 
tansdure 73, 585. — Ueb. Kupfer- 
eisencyantir u. Kaliumkupfereison- 
cyanir 74, 65. — Zur Kenntniss 
der'Bisenhohofenschlacken 74, 95. 
— Chemische Zusammensetzung 
des Chioliths 74, 314. — Desgl. 
des Meteoreisens von Seeliasgen 


74, 443. — Ueber das Mangan-" 


kupfererz von Friedrichsrode 14, 
559. — Zusammensetzung des 
Hisingerits 75, 398. — Bemerk. 
uber die chemische Zusammen- 
setzung des Epidots und Orthits 
76, 89. — Die Verbindungen der 
Phosphorsaéure mit dem Lithion 
76, 261. — Ueber d. Wismuth- 
spath aus Siidearolina 76, 564. 
— Zusammensetzung des Schor- 
lamits eines neuen titanhaltigen 
Minerals 77, 123..— Wahre Zu- 
sammensetzung des Chlorits 17, 
414. — Identitat des Arkansits 
und Brookits in chemischer und 
krystallographischer Beziehung 77, 
586. — Ueber die Oxyde des 
Kobalts 78, 93. — Ueb..den Hy- 
posklerit y. Arendal 79, 305. — 
Chemische Zusammensetzung des 
Kupferglimmers von Andreasberg 
19, 465. — Wahrscheinliche Nicht- 
existenx d. oxalsaur. Kali-Natrons 
79, 562. — Untersuchung nord- 
amerikanischer Mineralien (Ne- 
malit, Orthit, schwarzes Kupfer- 
oxyd) 80, 284. — Zusammen- 
setzung des Turmalins verglichen 
mit derjenigen des Glimmers und 
Feldspaths und Ursache der Iso- 
morphie ungleichartiger Verbin- 
dungen 80, 449; 81, 1; 139, 379. 
547. — Zusammensetzung des 
Augits und der Hornblende yon 
Hartlingen nebst allgem. Bemerk. 
uber beide Mineralien 83, 458. 
— Zusammensetzung des Meteor- 
steins von Stannern 83, 591, — 
Ueb. das Meteoreisen v. Schwetz 
an der Weichsel 84, 153. — Ueb. 
die Zusammensetz. des Epidots 
84, 453. — Ueber das Bleihorn- 
erz und den Matlockit ein neues 
Bleierz aus Derbyshire 85, 141. 


— Doppelsalz aus chromsaurem 
Kali und Quecksilbercyanid 85, 
145. — Mineralanalysen (Apatit, 
Augit, Arseniknickel, Dolerit, Gra- 
nat, Kieselkupfer, Schorlamit) 85, 
297. — Ueber den Childrenit 85, 
435. — Ueber den Triphylin von 
Bodenmais 85, 439. — Ueb. den 
Petalit u. Spodumen 85, 544. — 
Krystallographische u. chemische 
Verhaltnisse des Humits (Chon- 
drodits) und Olivins 86, 404. — 
Zur Kenntniss des Nitroprussid- 
natriums 87, 107. — Ueber das 
Selenquecksilber vom Harz 88, 
819. — Ueber den Chiviatit ein 
neues Mineral aus Peru 88, 520. 
— Chemische Zusammensetz. des 
Zinnkieses 88, 603. — Zusammen- 
setzung des nordamerikan. Spo- 
dumens 89, 144. — Chemisch- 
krystallographische Untersuchun- 
gen 90, 12 (Jodsaure 12, jodsaur. 
Natron 13, chlorsaures Natron 15, 
chlorsaurer Baryt 16, bromsaurer 
Baryt 17, bromsaur. Strontian 18, 
Jodzinkammoniak 19, borsaures 
Ammoniak 20, essigsaurer Baryt, 
essigsaur. Zinkoxyd, - Bleioxyd, - 
Nickeloxyd, - Kobaltoxyd, - Man- 
ganoxydul 25 bis 32; Kalium- 
quecksilberchlorid 33, Ammonium- 
quecksilberchlorid 34, Kalium- 
nickelcyanid 35, Kalumkupfer- 
cyaniir 36, dapfelsaur. Ammoniak 
38, Aldehyd-Ammoniak 39, Na- 
triumsulfarseniat 40). — Ueber 
den Mimetesit (Kampylit) v. Cald- 
beck-Fell, Cumberland, 91, 316. 
— Verhaltniss, in welchem iso- 
morphe Korper zusammenkrystal- 
lisiren und Kinfluss desselben auf 
die Form der Krystalle 91, 321. 
— Krystallochemische Monogra- 
phie der Oxalsaure u. ihrer Salze 
93, 24; 95, 177. — Zusammen- 
setzung des Helvins 93, 453. — 
Chemische Zusammensetzung des 
Vesuvians 94, 92. — Zur Kry- 
stallform des Mejonits 94, 484. 
— Zusammensetzung einiger Salze 
(Chlorverbind. v. Mangan, Mag- 
nesium, Zink, Kupfer,Zinn; schwef- 
ligsaur., unterschwefligs., schwe- 
felsaur., wolframs., zinns., chroms., 


—. 135 


essigs., brenzweinsteins., bernstein- 
saures Natron, - Kali, - Ammoniak, 
- Talkerde, - Kalkerde, - Kadmi- 
umoxyd, - Bleioxyd,- Kupferoxyd) 
94, 507. — Form u. Zusammen- 
setzung des borsauren Kalis und 
Ammoniaks 95, 199. — Desgl. 
des weinsteinsauren Kalis u. Am- 
moniaks u. deren isomorphe Mi- 
schung 96, 18. — Zur naheren 
Kenntniss der Form der rechts 
u. links weinsteinsauren Doppel- 
salze u. der Traubensaure 96, 28. 
— Krystallform des Aldehyd-Am- 
moniaks 96, 625. — Doppelsalze 
aus zweifach jodsaurem Kali und 
Chlorkalium oder schwefelsaurem 
Kali 97, 92. — Ueber den Vélk- 
nerit von Snarum 97, 296. — 
Ueb. den sogenannten Steatit 97, 
300. — Ueber d. Boronatrocal- 
cit aus Siidamerika 97, 301. — 
Chemische Zusammensetzung des 
Leucits u. seiner Zersetzungspro- 
dukte 98, 142. — Krystallform 
u. Zusammensetzung des Vanadin- 
bleierzes 98, 249. — Identitat d. 
Leukophans und Melinophans 98, 
257. — Tachhydrit ein neues Mi- 
neral aus dem Steinsalzlager von 
Stassfurth 98, 261. — Krystall- 
form des Thialdins und einiger 
seiner Salze 98, 605. — Ueber 
den Zoisit und seine Beziehung 
zum Epidot 100, 133. — Zusam- 
mensetzung des Beudantits 100, 
581. — Ueb. das phosphorsaure 
Natron-Lithion 102, 441. — Kry- 
stallographische u. chemische Be- 
ziehungen von Augit und Horn- 
blende, sowie v. verwandten Mi- 
neralien 103, 273. 485. — Zu- 
sammensetzung des Titaneisens, 
sowie der rhomboedrisch und ok- 
taedr. -krystallisirten Eisenoxyde 
104, 497. — Zusammensetz. des 
Analcims 105, 317. — Ueber die 
Doppelsalze des Chlorwismuths 
mit Chlorkalium und Chlorammo- 
nium 106, 145. — Ueber den 
Yttrotitanit 106, 296. — Form 
u. Zusammensetzung der Doppel- 
eyanire yon Kalium und Kupfer 
106, 491. — Wahre Zusammen- 
setzung des Franklinits und Iso- 


dimorphie der Mon- und Sesqui- 
oxyde 107, 312. — Ueber den 
sogenannten oktaedr. Hisenglanz 
vom Vesuy und iiber die Bildung 
von Magneteisen durch Sublima- 
tion 107, 451. — Zusammensetz. 
des Cerits 107, 631. — Ueb. die 
Oxyde des Cers und die Sulfate 
des Ceroxyduls 108, 40, — Kry- 
stallform der salpetersauren Dop- 
pelsalze v. Ceroxyd mit Ceroxydul, 
Lanthan-, Didymoxyd und Mag- 
nesia 108, 435. — Ueb. salpeter- 
saures Quecksilberoxydul-Ammo- 
niak 109, 877. — Krystallform 
des Methy]-Strychninhydrats 109, 
378. — Chemische Zusammen- 
setzung einiger seltenen Minera- 
lien des Vesuys 109, 567. — Iso- 
morphie und Heteromorphie bei 
den Singulosilikaten von Monoxy- 
den und Sesquioxyden 109, 584. 
— Zusammensetzung des Stilbits 
110, 525. — Desgl. des Harmo- 
toms u. Philippsits 110, 622, — 
Verhalten der aus Kieselsaéure be- 
stehenden Mineralien gegen Kali- 
lauge 112, 177. — Zusammen- 
setzung des Stauroliths 113, 599. 
— Ueber die Krystallformen or- 
ganischer Verbindungen vom Ty- 
pus des Ammoniaks 114, 393. — 
Isomorphie der Sulfate yon Kad- 
mium, Didym und Yttrium 115, 
579. — Ueber das jodsaure Na- 
tron-Chlornatrium 115, 584. — 
Krystallform des zweifach chrom- 
sauren Ammoniaks 118, 158. — 
Ueber krystallisirte Zinnhiitten- 
produkte y. Schlackenwalde und 
krystall. Legirungen im Allgemei- 
nen 120, 54. — Trennung von 
Zinnsiure u. Wolframsaure 120, 
66. — Die Schwefelungsstufen des 
Eisens, Zusammensetz. des Mag- 
netkieses und Vorkommen des 
Fisensulfurets im Meteoreisen 121, 
337. — Ueber das Schwefeleisen 
der Meteoriten 121, 365. — Spe- 
cifisches Gewicht der Verbindun- 
en des Schwefels mit dem Kisen 
21, 369. — Krystallform des 
Brombaryums 122, 616. — Zu- 
sammensetzung der Manganerze 
u. specifisches Gewicht derselben 


ol Oke 


und der Manganoxyde tiberhaupt 
124, 513. — Ueber das jodsaure 
Natron-Jodnatrium 125, 147. — 
Zusammensetzung von Oligoklas 
u. Labrador 126, 39. — Verbin- 
dungen von phosphorsaurem Na- 
tron mit Fluornatrium 127, 15S. 
— Ueber die niederen Oxyde des 
Molybdans 127, 281. — Zusitze 
zu der Untersuchung der molyb- 
dansauren Salze der Alkalien von 
M. Delafontaine 127, 293. — Ueb. 
die krystallisirte Chromsiure 127, 
492. — Ueber die isomorphen 


Mischungen aus tiberchlorsaurem | 


u. tibermangansaurem Kali u. die 
angebl. polymere Isomorphie 128, 


169. — Ueber das krystallisirte | 


Schwefelnatrium 128, 172. — Iso- 
morphie der Lithionsalze mit den 
Kali- und Natronsalzen 128, 311. 
— Ueber die mit dem Namen 
Speise bezeichneten Hiittenpro- 
dukte 128, 441. — Zusammen- 
setzung des Franklinits 130, 146. 
— Ueber die phosphorigsauren 
Salze 131, 263. 359; 182, 481. 
— Ueberjodsaiure und ihre Salze 
134, 368. 499. — Krystallform 
u. opt. Verhalten des halbiiber- 
jodsauren Kalis 134, 536. — Vo- 
lumetrische Jodbestimmung der 
Jodsaéure und Ueberjodsiure und 
ihrer Salze 135, 493. — Die Ver- 
bindungen des Tantals u. Niobs 
136, 177. 352. — Verhalten der 
jodsauren u. tberjodsauren Salze 
in der Hitze und Bildung der 
letzteren aus Jodiiren durch Super- 
oxyde 137, 305. — Ueber den 
Feldspath von Narédal in Nor- 
wegen 139, 178. — Vorkommen 
der Augitsubstanz in den Meteo- 
riten 140, 311. — Zusammensetz. 
der Meteoriten von Shalka und 
von Hainholz 141, 275. — Be- 
ziehung d. Meteoriten zu den irdi- 
schen Gesteinen 141, 503. — Ueb. 
den Olivinfels yom Dreiser Weiher 
141, 512. — Zusammensetz. des 
Chabasits 142, 476. — Zusammen- 
setzung der natiirlichen Tantal- 
und Niobyerbindungen, zuniachst 
des Tantalits, Columbits u. Pyro- 
chlors 144, 56. 191, 150, 198. 


— Einige Doppelsalze des essig- 
sauren Urans 145, 158. — Zur 
Kenntniss der Thalliumverbindun- 
gen 146, 592. — Fortschritte der 
Mineralchemie, wie sie seit finf- 
zig Jahren aus Poggendorff’s An- 
nalen sich ergeben J, 381. — s. 
J. Lang. 

Rammelsberg, C.u. ©. Zincken, 
Beitrage zur Kenntniss von Mi- 
neralien d. Harzes 77, 236 (Apo- 
phyllit 236, Epichlorit 237, Hete- 
romorphit 240, Gansekéthigerz 
248, Scheelit 245, Wolfram. 246, 
Fahlerz 247, Bournonit:251, zwei 
Nickelerze 253, Arseniksilber 262, 
‘Wallastonit 265,Strontian-Schwer- 
spath 266). 

Ramond, Seine stiindliche Baro- 
meterbeobacht. 8, 134. 


| Randow, v., Erscheinungen am 


Salpeter 39, 585. 

Rankine, W. J. Macquorn, Me- 
chanische Theorie der Warme 81, 
172. — Formel fir die Ausdeh- 
nung einiger Flissigkeiten durch 
die Warme E III, 479. — Gesetz 
der Zusammendrickbarkeit des 
Wassers bei verschiedenen Tem- 
peraturen 480. — Nicht-Polarisa- 
tion des Nordlichts E Ill, 6382. 

Raschig, Ungewdéhnliche Kalte in 
Dresden 3, 342. 

Raspe, Ueber die Hebung auf San- 
torin 12, 508. 

Rath, G. vom, Zusammensetzung 
des Wernerits und seiner Zer- 
setzungsprodukte 90, 82. 288. — 
Chemische Untersuchung einiger 
Griinsteine aus Schlesien 95, 533. 
— Ueber ein quecksilberreiches 
Fahlerz von Kotterbach in. Un- 
garn 96, 322. — Zusammensetz. 
des gelben Apatits von Miask 96, 
331. — Ueber den pseudomor- 
phen Glimmer von Lomnitz 98, 
280. — Ueber die Wettersaule, 
welche am 10. Juli 1858 oberhalb 
Kénigswinter zweimal tber den 
Rhein ging 104, 631. — Ueber 
d. Apatit aus dem Pfitschthal in 
Tyrol 108, 353. — Krystallogra~ 
phische Beitrage 110, 93 (Para- 
bansadure 93, zweifach molybdan- 
saur. Ammoniak 101, Benzamid 


— 


107, Dibenzamid 109, Kalium- 
platinsesquicyanir 110, Nitro- 
phenyloxyd-phosphors. Kali und 
-Baryt 112.113, Pikrinsaure Stron- 
tianerde 114, Jodstibmethylium 
115, Dreif. Jodschwefel 116). — 
Krystallform des Akmits I11, 254. 
— Augitkrystalle von Warwick 
263. — Gediegen Silber pseudo- 
morph nach Sprédglaserz 111, 
266. — Neues krystall. Harz 
(Nauckit) auf rémisch. Pech 111, 
268. — Krystallform des’ Buck- 
landits vom Laacher See 118, 281. 
— Ueber das selensaure Nickel- 
oxydul mit fiinf Atomen Wasser 
115, 483; Berichtigung 116, 364. 
— Krystallform des Wiserins 123, 
187. — Neue Krystallform der 
Kieselsiure 133, 507. — Krystall- 
formen yon Salzen einiger yom 
Phenol sich ableitenden Sulfosau- 
ren 135, 591; 138, 550. — Ueb. 
den Meteoriten v. Krihenberg, ge- 
fallen am 5. Mai 1869, 137, 328. 
— Das Erdbeben yon Cosenza 
am 4, Oktober 1870, 148, 306. 
— Zusammensetzung d. Euxenits 
v. Hiterd 144, 595. — Zweiter 
Perowskit-Krystall vy. Wildkreuz- 
joch 144, 595. — Zinnstein im 
gronlind. Kryolith 144, 596. — 
Ueber den am 17. Juni 1870 zu 
Tbbenbihren in Westphahlen ge- 
fallenen Meteoriten 146, 463. — 
Merkwirdiger Lavablock, ausge- 
schleudert vom Vesuv bei der 
grossen Eruption im April 1872, 
146, 562; 147, 282. — Auffind. 
des Tridymits in Quito, im Sieben- 
gebirge und in den Auswiirflingen 
des Vesuvs 147, 279. 280. — 
Nephelin im Siebengebirge 281. 
— Quarz u. Hisenglanz auf Klif- 
ten einer trachyt. Lava v. Lipari 
147, 282. — Ueber d. Asmanit 
im Meteoriten von Breitenbach 
E VI, 382. — Quarzstufe aus In- 
dien E VI, 384. — Studien tiber 
Quarz, Kupferkies u. Albit J, 538. 

Mineralog. Mittheilungen: 
Neue Flachen am Adular 113, 
495. — Flache mit nicht einfachem 
Ausdruck am Brookit; Brookit v. 
Ellenville 113, 430. — Titanit v. 


137 


‘Laacher See 115, 466. — Epidot 


aus dem Zillerthal 472. — Neue 
Flichen am Tesseralkies 480. — 
Ungewohnliche Form des Anatas 
115, 482. — Turnerit 119, 247; 
122, 407. — Mizzonit 119, 254. 
— Mejonit vom Laacher See 119, 
262. — Zusammensetzung des 
Orthits (Bucklandits) y. Laacher 
See 119, 269. — Ueber den Du- 
frénoysit aus dem Binnenthal 122, 
3871; desgl. Skleroklas 380; Jor- 
danit 887; Diaspor von Campo- 
lungo bei Faido 122, 400. — 
Chabasit im Granit des Okerthals 
122, 404. — Kinstliche Zinkoxyd- 
krystalle 122, 406. — Zur Kennt- 
niss des Axinits 128, 20. 227. — 
Ueb. d. vulkanischen Hisenglanz- 
krystalle y. Eiterkopf bei Plaidt u. 
die auf denselben aufgewachsenen 
Augitkrystalle 128, 420. — Higen- 
thiimlich ausgebildete Augite vom 
Laacher See 128, 432. — Ueber 
d. Meneghinit v. der Grube Bot- 
tino in Toscana 132, 372. — Neue 
und seltene Kalkspathformen 182, 
387. 517; 1386, 436: — Ueber 
einige Kalkspathzwillinge 132, 534. 
— Tridymit eine neue krystalli- 
sirte Modifikation der Kieselsiure 
135, 437. — Die Winkel d. Feld- 
spathkrystalle 135, 454; 136, 437. 
— Chemische Zusammensetzung 
des Laacher Sanidins 135, 561. 
— Neue Kalkspathformen aus d. 
Melaphyr der Nahe 572. — Ohi- 
vin in den Laacher Sanidinaus- 


wiirflingen 579. — Olivinzwilling 
yom Vesuv 581. 590. — Babing- 
tonit yon Baveno 583, — Calcit- 


krystalle vom Dollart in Ostfries- 
land 135, 588; EV, 442. — 
Berichtigung der Winkel des Vi- 
vianitsystems 136, 405; E V, 443. 
— Berichtigung der chemischen 
Formel des Kieselwismuths, des 
Eulytins 136, 416. — Krystall- 
form des Atelestits 422. — Ueb. 
den Labrador aus d. Naréddal bei 
Gudvangen 136, 424; Nochmals 
d. Labrador aus d. Narédal 138, 
171. — Boulangerit von Silber- 
sand bei Mayen 136, 430. — Neue 
krystall. Legirung von Zink und 


Calcium 136, 434. — Zrwillings- 
bildungen d. Anorthits v. Vesuy 
138, 449. — Oligoklas vom Ve- 
suv 138, 464. — Wollastonit, yom 
Vesuv 484. — Krystallisirter La- 
surstein daher 491. — Orthit da- 
her 492. — Humitkrystalle des 
zweiton Typus vom Vesuv 138, 
515; E V, 443. — Ein neues Mi- 
neral y. Laach, Amblystegit 138, 
529; EV, 443. — Vielfache Zwil- 
linge des Feldspaths 138, 537. — 
Ueb. den Meteoriten vy. Girgenti 
138, 541. — Krystallsystem des 
Humits EV, 321; Berichtigung 
E VI, 385. — Neues Vorkommen 
yon Monazit am Laacher See E V, 
413. — Neues Vorkommen yon 
Babingtonit bei Herbornseelbach 
im Nassauischen 420; 144, 594. 
— Zur Kenntniss der Winkel des 
Albits EV, 425. — Ueber die 
Winkel des Monticellits E V, 434. 
— Das Skalenoeder R, beobach- 
tet an Kalkspathkrystallen v. Al- 
ston Moor E V, 488. —- Chem. 
Zusammensetzung d. Kalknatron- 
feldspathe, ein Beitrag zur Lehre 
von der Isomorphie 144, 219; 
Berichtigung 147, 282; Zusatz 
E VI, 378. — Chemische Zusam- 
mensetzung einiger Orthoklase 144, 
375. — Ueber den Ersbyit von 
Pargas 884. — Vorkommen von 
Sahlit in den Penninischen Alpen 
387. — Kin interessanter Wolla- 
stonit - Auswirfling vom Monte 
Somma 144, 390. — Allophan v. 
Dehrn in Nassau 144, 393, — 
Ueb. Humitkrystalle y. Nya Kop- 
parberg 144, 563. — Gadolinit 
im Radauthal 576. — Zwillings- 
krystall yon Zinkoxyd 580. — 
Eisenkies yon Chichiliane 582.— 
Blodit (Simonyit) von Stassfurth 
144, 586. — Zur Kenntniss des 
Anorthits 147, 22. — Zur Kennt- 
niss der chemischen Zusammen- 
setzung des Humits 147, 246. — 
Ueber einige Leucit-Auswirflinge 
vom Vesuy 147, 263: Sanidinum- 
rindeter Mejonitkrystall vom Ve- 
suv E VI, 381. — Ueber ein 
cyanitahnliches Mineral in den 
rheinischen Basalten 147, 272. — 


138 


Zwei Kalknatron-Feldspathe aus 
dem Ural 147, 274; Zusatz E VI, 
378. — Krystallsystem d. Leucits 
E VI, 198. — Chemische Zusam- 
mensetzung der durch Sublimation 
in yesuvischen Auswirflingen ge- 
bildeten Krystalle von Augit und 
Hornblende E VI, 229. — Ver- 
schiedene Formen der vesuvischen 
Augite E VI, 337. — Zur Kennt- 
niss der Krystallisation des rhom- 
bischen Schwefels 349. — Arca- 
nit (Glaserit, schwefelsaur. Kali) 
v. Roccalmuto in Sicilien 359. — 
Ein ausgezeichneter Jordanitkry- 
stall 363. — Glimmerkrystalle v. 
Vesuy E VI, 366..— Ueber den 
angeblichen Epidot y. Vesuy 368. 
— Mikrosommit E VI, 372. — 
Neues Mineral (Chalkomorphit) 
auf einem Einschluss in d. Lava v. 
Niedermendig E VI, 376. — siehe 
Bettendorff. 

Rath, G. vom u. F. E. Reusch, 
Ueber farbenschillernde Quarze 
vom Weisselberge bei Oberkirchen 
J, 582. 

Rathke, B., Bemerkung zum Auf- 
satz v. Bettendorff u. yom Rath 
uber die Verbindung des Schwe- 
fels mit dem Selen 141, 590. 

Rauch, Abbildung eies Kupfer- 
stichs auf dem dariber befindli- 
chen Glase 59, 636. 

Rauwenhoff, s. Gerland. 

Rebmann, Schneeberge im stl. 
Afrika 77, 160. 

Recklinghausen, F. yon, Zur 
Theorie des Sehens 110, 65. — 
Zum kérperl. Sehen 114, 170. 

Recknagel, G., Thermometrische 
Versuche 123, 115. — Physikal. 
Verhalten der Kohlensaure, ein 
Beitrag zur Theorie d. Gase E V, 
563; 145, 469. — Ueber Tempe- 
ratur u. Temperaturmaass E VI, 


Zi De 
Redhead, Meteoreisen in Peru 14, 

469. 
Redtenbacher, J., Analyse des 
-Phonoliths yon Whisterschan bei 
Toplitz 48, 491. — Analyse eines 

albitahnlichen Minerals 52, 468. 

Rees, R. van, Zwei Meteorstein- 
falle in Holland, ein neuer u, ein 


= 139 


alterer 59, 348. — Vertheilung 
des Magnetismus in Stahlmagne- 
ten und Elektromagneten 70, 1; 
74, 213. — Elektr. Eigenschaften 
der Spitzen u. Flammen 73, 41. 
— Hlektr. Flammenwirkung 74, 
379. — Ueber die Faraday’sche 
Theorie der magnetischen Kraft- 
linien 90, 415. 
Regnauld, J., Seine Methode zur 
Bestimmung d. elektromotorischen 
Kraft 91, 628. 
Regnault, V., Zerlegung einiger 
Varietaten des Diallags 46, 297. 
— Ueber die specif. Warme ein- 
facher u. zusammengesetzter Kér- 
per 51, 44; einfacher Kérper 
213; dela Rive u. Marcet darib. 
52, 144. — Specif. Warme star- 
rer u. fliissiger Verbindungen 53, 
60. 243. — Ueb. d. Ausdehnungs- 
koeffic. der Gase 55, 141. — Ueb. 
die Ausdehnung der Gase 55, 
391. 557; 57, 115. — Ausdehn. 
des Glases 55, 584. — Vergleich 
des Luftthermometers mit dem 
Quecksilberthermometer 57, 199. 
— Ueber die gebundene Warme 
des Wassers 62, 42. — Specif. 
Warme einiger mit dem Terpen- 
tindl isomerer Flissigkeiten 62, 
50; emiger Korper yor und nach 
der Hartung 53; des Schwefels 
in yerschiedenen Zustinden 54; 
Untersuchung nach d. Erkaltungs- 
methode 55. — Hygrometrische 
Studien 65, 135. 321; 88, 420. 
— Siedepunkt des Wassers in 
verschiedenen Héhen 65, 360; 67, 
884. — Bestimmung der Dichtig- 
keit der Gase 65, 395. — Ueber 
ein Volumenometer 66, 445. — 
Elasticitit der Gase 67, 534. — 
Neues Hygrometer 70, 530. — 
Bestimmung des Gewichts eines 
Liters Luft u. der Dichtigkeit des 
Quecksilbers 74, 202. — Specif. 
Warme des Kaliums und Siede- 
unkte der Kohlenséure und des 
Stickstoffoxyduls unter dem ge- 
* wéhnlichen Druck d. Atmosphare 
77, 99. — Specif. Warme und 
latente Schmelzwirme des Broms 
u. specif. Warme d. starren Queck- 
silbers 78, 118. — Latente Warme 


des Wasserdampfs bei Sattigung 
unter verschiedenem Druck 78, 
196. 523. — Specif. Warme des 
fliissigen Wassers bei verschiede- 
nen Temperaturen 79, 241. — 
Tafel itber die Spannkraft des 
Wasserdampfs 85, 579. — Spe- 
cifische Warmen der elastischen 
Fliissigkeiten 89, 335. — Specif. 
Wiarme des rothen Phosphors 89, 
495. — Ueber die Spannkraft d. 
Wasserdampfs E II, 119. — Elasti- 
eitat der Dampfe bei verschiede- 
nen Temperaturen im Vakuum u. 
in Gasen u. Spannung d. Dampfe 
aus gemengten oder geschichteten 
Flissigkeiten 93, 537. — Specif. 
Warme einiger einfachen Korper 
u. die isomer. Modifikationen d. Se- 
lens 98, 396. — Ueb. d. Spann- 
kraft der Dampfe 111, 402. — 
Ueber die zur Bestimmung der 
specif. Warme fester Kérper an- 
gewendeten Methoden 122, 257. 
— Neues Manometer zur Messung 
hoher Gasdriicke 143, 397. 


Reich, F., Tagliche Variation der 


Intensitaét der horizontalen Mag- 
netkraft in einer Grube bei Frei- 
berg 18, 57. — Fallversuche in 
Bezug auf die Umdrehung der 
Erde 29, 494. — Magnet. Nei- 
gung zu Freiberg 31, 199. — Gang 
der Thermometer in den Frei- 
berger Bergwerken 32, 280. — 
Beobachtungen ib. die Zunahme 
der Temperatur mit der Tiefe u. 
iiber die niedrige Temperatur in- 
nerhalb einer Halde 36. 310. — 
Elektr. Strémungen auf Erzgiin- 
gen 48, 287. — Wirkung einiger 
Blitzschlaige in Freiberger Gruben 
65, 607. —- Abstossende Wirkung 
eines Magnetpols auf unmagneti- 
sche Kérper 73, 60. — Das Ba- 
rometer von Lefranc 74, 462. — 
Magnetische Polaritat des Pohl- 
berges bei Annaberg 77, 32. — 
Neue Versuche iiber die mittlere 
Dichtigkeit der Erde 85, 189. — 
Regenmenge in Freiberg 88, 289. 
— Ueb. die diamagnetische Wirk. 
97, 283. — Specif. Gewicht des 
Bleies 109, 541. 


Reichenbach, K. v., Entstehung 


des Naphtalins 23, 302. — Ent- 
deckung des Paraffins u. Eupions 
24, 173. — Desgl. des Kreosots 
25, 631. — Darstellung des Kreo- 
sots 27, 888; 28, 125; 29, 62. — 
Entdeckung des Pikamars 28, 
447. — Ueber das Naphtalin vy. 
Laurent u. das Paranaphtalin v. 
Dumas 28, 484. — Pittakall 31, 
78. — Ueber das Steinkohlendl 
. 31, 80. — Meinung v. d. Kyanol, 
der Karbolsiure usw. Runge’s 31, 
497. — Ueber Eupion und Berg- 
naphta in Bezug auf die Ansich- 
ten von Hess 37, 534; 38, 625. 
— Blitze ohne Donner 43, 531. 
— Merkwirdiger Meteorsteinfall 
in Ungarn 54, 160. — Ueb. Me- 
teoreisenanalysen 79, 478. — Ueb. 
den Meteoriten von Hainholz 101, 
311; 102, 618. — Ueber d. Me 
teoriten aus dem Tolukathal in 
Mexiko 102, 621. — Ueber die 
Rinde der meteorischen KEisen- 
massen 103, 637. — Ueber die 
Rinden der Meteorsteine 104, 473. 
— Die Meteoriten und die Ko- 
meten nach ihren gegenseitigen 
Beziehungen 105, 438. — Anzahl 
der Meteoriten und Betrachtung 
iiber ihre Rolle im Weltgebiude 
105, 551. — Die meteorischen 
Kigelchen des Capit. Callum 106, 
476. — Anordnung und Einthei- 
lung der Meteoriten 107, 155; elek- 
trochemische Reihe der Meteori- 
ten 160; Eintheilungstafel 170. — 
Ueber den Meteoriten von Clarac 
107, 191. — Chem. Beschaffen- 
heit d. Meteoriten 107, 353. — 
Gefiige der Steinmeteoriten 108, 
291. — Zeitfolge u. Bildungsweise 
der naherén Bestandtheile der 
Meteoriten 108, 452. — Meteori- 
ten in Meteoriten 111, 353. — 
Meteoriten und Sternschnuppen 
111, 387. — Zur Intensita&t der 
Lichterscheinungen 112, 459. — 
Ueb. das innereGefiige der naheren 
Bestandtheile des Meteorcisens 
114, 99. — Die naheren Bestand- 
theile des Meteoreisens: das Band- 
eisen 114, 250; d. Fiilleisen 264; 
die Wiilste u. d. Glanzeisen 114, 
477; die Nadeln, die Hisenkigel- 


140 


chen, der Mohr 115, 148; das 
Schwefeleisen 115, 620; der Gra- 
phit 116, 576; das Eisenglas 584. 
— Die Sternschnuppen in ihren 
Beziehungen zur Erdoberflache 
123, 368. — Geschichte des Me- 
teoriten von Blansko nebst An- 
leitung zur methodischen Aufsu- 
chung frisch niedergefallener Me- 
teoriten 124, 213. — Dieschwarzen 
Linien u. Ablosungen in den Me- 
teoriten 125, 308. 420. 600. — 
s. Haidinger. 

Reichenbach, R. v., Chemisches 
Verhalten des Meteoreisens gegen 
Sauren 119, 172. — Erzeugung 
von Warme u. Licht durch Me- 
teoriten 119, 275. 

Reichert, E., Die Brechung des 
Lichtes als Mittel quantitativer 
Bestimmungen 126, 425. — Ein 
einfacher Warmeregulator 144, 
467. 

Reid, Drehungsrichtung der Was- 
serhosen 55, 531. 

Reinike, Beobachtung itber die 
taglichen Variationen der Abwei- 
chung in Archangelsk 35, 58. 

Reinsch, P., Mikroskopische Struk- 
tur der Hagelkérner 142, 623. 

Reinwardt, Hebungen in den Mo- 
lucken 2, 444. 

Reischauer, C.G., Abhangigkeit 
der Verdunstung von der Grésse 
d. exponirten Oberflache 114, 177. 

Reishaus, Th., Ueb. den hydrau- 
lischen Druck von Wasser, wel- 
ches zwischen zwei Platten unter 
Wasser ausstrémt 104, 404. — 
Zur Hrklarung der Windstésse 
125, 640. — Zur Erklarung der 
taglichen Barometerschwankungen 
126, 180. 

Reitlinger, E. und M. Kuhn, 
Spektra negativer Elektroden und 
lange gebrauchter Geiss]. Rohren 
141, 131. 

Remelé, A., Ueb. die geschwefel- 
ten Verbindungen des Urans: 
Uranoxysulfuret 124, 114; Uran- 
roth 125, 209. 

Remy, J., Angebliche Ersteigung 
des Chimborasso 100, 479. 

Rendu, Angebliche chemische Wir- 
kung eines Magnets 13, 631. 


Salat 


Renou, E., Regenbogen auf dem 
Erdboden 73, 548. 

Renwick, Héhe d. Rocky-Moun- 
tains 39, 587. 

Renz, Th. u. A. Wolf, Versuche 
iiber den Unterschied differenter 
Schallstiirken 98, 595. 

Requien, Zur Geschichte des Ther- 
mometers 63, 122. 

Reslhuber, P. A., Ueber die von 
Lamont beobachtete zehnjahrige 
Periode in der Grésse der tigl. 
Bewegung der Deklinationsnadel 
85, 412. 

Reusch, E., Einige Erscheinungen 
an Flissigkeiten, die um eine ver- 
tikale Axe rotiren 89, 468. — 
Ueber das viergliedrige schwefel- 
saure Nickeloxydul 91, 317. — 
Abgeanderter Polarisationsapparat 


nerprobe am krystallisirten Gyps 
136, 135. — Desgl. am zweiaxigen 
Glimmer 136, 632. — Glimmer- 
kombinationen 138, 628; Zusatz 
(Norremberg’s Praparate betreff.) 
637. — Beobachtungen an der 
Flamme eines Argand’schen Gas- 
brenner’s, dessen Zugglas besei- 
tigt ist 189, 493. — Hin kleiner 
Versuch mit Schrot 141, 615. — 
Bezeichnung der Hemiedrie bei 
Anwendung der stereographischen 
Projektion 142, 46. — Ueber die 
durch Druck im Kalkspath her- 
vorgebrachten Erscheinungen 147, 
307. — Zur Lehre von den Kry- 
stallzwillingen 147, 569; gegen 
eine Bemerk. y. Schrauf zu die- 
sem Aufsatz 149, 269. — s. vom 
Rath. 


92, 336. — Der Stromwender 92, wre Zerlegung des Egerwassers 
252 


651. — Brechung des Lichts in 


Prismen mit Ricksicht auf meh- Reuther, Verhalten des Alkohols 


rere innere Reflexionen 93, 115. 


za Schwefelsiure 9, 19. 


— Ueber die Ringbildung der | Reye, Th., Die mechan. Warme- 


Flissigkeiten 110, 309. — Ueber 
das Schillern gewisser Krystalle 
116, 392; 118, 256; 120, 95. — 
Die Lehre von der Brechung und 
Farbenzerstreuung des Lichts an 
ebenen Flichen und in Prismen 
in synthetischer Form dargestellt 
117, 241. — Zur Lehre vom Eis 
(Brechungskoeffic., Plasticitat)121, 
573. — Ueber d. Agat 123, 94. 


theorie und das Spannungsgesetz 
der Gase 116, 424. — Zur Theo- 
rie der Hagelbildung 125, 341. 
— Ausdehnung der atmosphari- 
schen Luft bei der Wolkenbildung 
125, 618. — Bedenken gegen die 
Zollner’sche Erklirung der Son- 
nenflecke und Protuberanzen 149, 
408; Zéllner’s Erwiderung 150, 
426. 


— Ueber e. Hydrophan vy. Czer- | Rheinauer, J., Zur Theorie der 


newitza 124, 431; zwei Abdnde- 
rungen dazu 643. — Ueber den 
Chrysotil im edlen Serpentin von 
Reichenstein 127, 166. — Ueber 


einen Gasbrenner zur Intonation 


Waage und zwei Miscellen tber 
Schwerpunkt und die Bahn eines 
schief geworfenen Kérpers 1383, 
179. — Antwort auf eine Behaup- 
tung des Prof. J. Miller 135, 335. 


grosser Réhren 127, 168. — Einige | Rhodius, Ueber eine auf nassem 


Beobachtungen an Glasthranen 
130, 494. — Reflexion und Bre- 


Wege entstandene Kupfermasse 
3, 199. 


chung des Lichts an sphirischen | Richardson, Nordlichter am Bi- 


Flichen unter Voraussetzung end- 
licher Kinfallswinkel 130, 497. — 


rensee 14, 615. — Bodeneis in 
Nordamerika 43, 860. 


Ueber eine besondere Gattung von | Richer, Elektrisirmaschine von 


Durchgaingen imSteinsalz u. Kalk- 


Schwefel 124, 512. 


spath 182, 441. — Ueber die so- Richter, Beschreibung des Pelo- 


* genannte Lamellarpolarisation des 


Alauns 132, 618. — Ueber die 


konits 21, 590. — Farbenwand- 
lung des Hyacinths 24, 386. 


Guttapercha 134, 315. — Ueber | Riecke, E., ExperimentellePriifung 


die Kérnerprobe am zweiaxig. 
Glimmer 136, 130. — Die Kor- 


des Neumann’schen Gesetzes tiber 
den Magnetismus der Rotations- 


— 142 


ellipsoide 141, 453. — Ersetzbar- 
keit geschlossener galvan. Stréme 
durch magnetische Doppelflichen, 
insbesondere Ersetzung eines eine 
beliebige Oberflache spiralig um- 
ziehenden Stromes durch eine 
raumliche Vertheilung magneti- 
scher Massen 145, 218. — Ueber 
die Polpunkte eines Magnets 149, 
62. — Zur Kenntniss der Mag- 
netisirung d. weichen Hisens 149, 
433. — Zur Theorie d. dielektr. 
Mittel J, 321. 

Riegel, Nachricht von einem St. 
Elmsfeuer 46, 655. 

Riemann, B., Zur Theorie der 
Nobili’schen Farbenringe 95, 130. 
— Zur Elektrodynamik 131, 237. 

Riese, v., Bestimmung der mag- 
netischen Deklination mittelst eines 
Spiegels 9, 67. — Mittlerer Ba- 
rometerstand am Meere 18, 130. 

Riess, P., Methode die magnetische 
Inklination zu bestimmen 24, 193. 
— Ueber gebundene Elektricitat 
37, 642. — Hinige Wirkungen der 
Reibungs-Hlektricitét im Verhalt- 
niss zu ihrer Anhaufung 40, 321. 
— Erwarmung im Schliessungs- 
bogen der elektr. Batterie 43, 47. 
— Ueber das Propagationsver- 
mogen der gebundenen Elektrici- 
tit 44, 624. — Elektrische Ver- 
zogerungskraft u. elektrisches Er- 
warmungsvermoégen der Metalle 
45, 1.— Magnetisirung u. Warme- 
erregung mittelst eines durch 
den Schliessungsdraht der elektr. 
Batterie erregten Stromes 47, 55. 
— Ueber Vorsselmann de Heer’s 
Bearbeitung dieser Warmeunter- 
suchungen an d. elektrischen Bat- 
terie 48, 320. — Verzégerung der 
elektr. Entladung durch Leiter, 
welche dem Schliessungsdraht der 
Batterie nahe stehen 49, 393. — 
Ueber den Nebenstrom der elektr. 
Batterie 50, 1. — Maximum der 
Wirkung eines Nebendrahts auf 
die Entladung der elektrischen 
Batterie 51, 177. — Richtung des 
elektr. Nebenstroms 51, 351. — 
Ueber das elektr. Luftthermometer 
52, 315. — Schlagweite d. elektr. 
Batterie 53, 1, — Elektr. Eigen- 


— ‘ 


schaften brennender Kérper 61, 
545, — Warmeerregung in einem 
verzweigten Schliessungsbogen der 
elektr. Batterie 63, 481. — Elek- 
trisches Leitungsvermégen einiger 
Stoffe 64, 49. — Zur Phosphores- 
cenz des Diamants 64, 334. — 
Ueber das Glihen u. Schmelzen 
v. Metalldrahten durch Elektric. 
65, 481. — Elektrolytische Bil- 
der 67, 135. — Ueber eine merk- 
wirdige Kigenschaft d. Glimmers 
67, 354. — Ablenkung der Mag- 
netnadel durch die elektr. Batterie 
67, 535. — Ueb. elektr. Figuren 
und Bilder 69, 1. — Vergleich 
der Reibungselektric. mit der gal- 
vanischen Elektricitat 69, 151. — 
Die Ursache der Luftelektricitat 
noch unerwiesen 69, 286. — Ent- 
ladungszeit der elektr. Batterie 
69, 426. — Bemerkung zu der 
Note pag. 421 dieses Bandes von 
Knochenhauer 69, 480. — Elek- 
trisches Leitvermégen der Metalle 
bei gewéhnlicher Temperatur 70, 
250. — Bestimmung elektrischer 
Dichtigkeiten in d. Torsionswaage 
71, 359. — Kritisches tiber die 
elektrischen Higenschaften der 
Flamme 71, 568; desgl. ib. elek- 
trische Flammen- und Spitzen-— 
wirkung 73, 307; 74, 580. — 
Ueber die Influenzelektricitat und 
die Theorie des Kondensators 73, 
367. — Aluminium Elektricitats- 
leiter u. magnetisch 73, 618. — 
Ueber die Seitenentladung der 
elektr. Batterie 76, 465. — Me- 
chanismus der elektr. Entladung 


_ 18, 433. — Elektr. Entladungs- 


strom in eimem dauernd unter- 
brochenen Schliessungsbogen 80, 
214, — Ueber die Entladung der 
Franklin’schen Batterie 80, 349. 
— Wirkung des einfachen Schlies- 
sungsdrahtes auf sich selbst 81, 
428. — Ueber die elektr. Stréme 
héherer Ordnung 83, 309. — Der 
goldene Fisch 89, 164, — Ueber 
die Neef’sche Lichterscheinung 91, 
290. — Unterbrechung d. Schlies- 
sungsbogens der elektr. Batterie 
durch einen Kondensator 91, 355. 
— Oberflacheninderung d. Gutta 


= 48 = 


percha 91, 489. — Bemerk. tiber 
eine Schrift (von Knochenhauer) | 
elektr. Inhalts 92, 189. — Wirk. | 
nichtleitender Kérper bei der elek- | 
trischen Influenz 92, 337. — Ueb.. 
elektr. Influenz 93, 626. — Durch- | 
gang elektr. Stréme durch ver- | 
dinnte Luft 96, 177. — Em! 
Sinus - Elektrometer 96, 513. — | 
Einfluss der Leitung eines elektr. | 
Stroms auf die Art seiner Ent-_ 
ladung 98, 571. — Ueber die 


elektr. Pausen 99, 1. — Pausen- 
erscheinung am Induktionsappa- 
rat 99, 636. — Die elektrische 
Warmeformel betreffend 100, 473. 
— Beschaffenheit der elektrischen 
Funkenentladung in Flissigkeiten 
102, 177; 106, 56. — Elektro- 
skopische Wirkung der Geissler’- 


schen Réhren 104, 321. — Ein 


elektr. Influenzversuch 105, 486. 
— Der Nebenstrom im Zweige 
einer elektr. Schliessung 106, 201. 
— Die Schlagweite proportional 
der mittleren elektr. Dichtigkeit 
der Batterie 106, 649. — Das 
Gesetz der elektrisch. Schlagweite 
108, 171. — Das Anblasen of- 
fener Réhren durch eine Flamme 
108, 653. — Anhaltendes Ténen 
einer Roéhre durch eine Flamme 
109, 145. — Die elektr. Schlag- 
weite betreffend 109, 359. — Ueb. 
das Priifungsmittel des Stromes 
der Leyd. Batterie 109, 545. — 
Geissler’s nachleuchtende Roéhren 
110, 523. — Ueber die elektr. 
Ringfiguren 114, 193. — Abhan- 
gigkeit elektr. Stroéme v. d. Form 
ihrer Schliessungen 117, 417. — 
Ablenkung der Magnetnadel durch 
die Nebenstréme der Leyd. Bat- 
terie 120, 513; 124, 252; dazu Be- 
richtigung den durch ein Ventil 
gegangenen Nebenstrom betref- 
fend 137, 175; und Nachtrag: Der 
Nebenstrom im Schliessungsdraht 
der Leyd. Batterie 121, 613. — 
Einfluss von Metallhillen auf die 
Magnetisirung durch den elektr. 
Entladungsstrom 122, 304. — 
Ladung des Kondensators durch 
die Nebenstréme der Leyd. Bat- 
terie 126, 573. — Ueber elektr. 


Einbiegungen 131, 149. — Ueb. 
Doppel-Influenz und die Theorie 
der Hlektrophormaschinen 1891, 
215. — Der elektr. Bratenwender 
132, 479. — Influenz einer nicht- 
leitenden Platte auf sich selbst 
132, 592. — Ueber elektr. Ven- 
tile 186, 81. — Schwache elektr. 
Funken in Luft 187, 451. — Die 
schwachen Funken betreff. 139, 
508. — Elektrophormaschine zum 
Laden yon Batterien 140, 168. — 
Vergleichung des Elektrophors 
mit der Elektrisirmaschine und 
Elektrophormaschine 140, 276. — 
Theorie der neuesten Elektrophor- 
maschine und die tberzahligen 
Konduktoren 140, 560. — Wir- 
kung der Nebenstréme der elektr. 
Batterie auf den Hauptstrom und 
auf einander 143, 195. — Die 


‘Elektrophormaschinen betreffend 


(iiber Schwedoff’s Ansicht) 145, 
333. — Rickwirkung v. Neben- 
strémen in einer unverinderten 
Schliessung auf den Hauptstrom 
der Leyd. Batterie 149, 359. — 
Ueber die Bestimmung der Ent- 
ladungsdauer der Leyd. Batterie 
149, 474. — Elektr. Influenz e. 
Nichtleiters auf sich selbst J, 375. 
— s. Faraday, Moser. 


Riess, P. u. G. Rose, Ueber die 


Pyroelektricitit der Mineralien 59, 
353; 61, 659. 


Rigaud, Ungewohnliche Kisbildung 


28, 240 


Rijke, P. L., Erklérung der Ver- 


stirkung, die das durch einen 
galvanischen Funken verursachte 
Geriiusch erleidet, wenn d. Strom 
unter gewissen Umstainden unter- 
brochen wird 89, 166. — Schlag- 
weite des Ruhmkorff’schen Ap- 
parats 97, 67. — Elektricitats- 
erregung, welche man beobachtet, 
wenn eine Flissigkeit den sphi- 
roidalen Zustand verlasst 98, 500. 
— Ueber die Extrastréme 102, 
481. — Ueb. die Schlagweite der 
elektr. Batterie 106, 411; 107, 
479; 109, 124. — Neue Art die 
in einer an beiden Enden offenen 
Rohre enthaltene Luft in Schwin- 
gungen zu yersetzen 107, 339. — 


— 144 


Veber den Induktionsfunken 111, 
612. — Dauer des Funkens, wel- 
cher die Entladung eines Leiters 
begleitet 113, 327. — Ueb. einige 
Eigenschaften des Induktionsstro- 
mes 117, 276. 

Ringer, Sydney, Aenderung der 
Tonhéhe bei Leitung von Toénen 
durch yerschiedene Medien 118, 
636. 

Rink, H. J., Geschwindigkeit des 
Schalles nach Regnault’s Versu- 
chen 149, 533. 

Rio, del, Goldrhodium und Selei- 
silber 10, 322. — Mexikanische 
Selenfossilien 14, 182. — Gedie- 
genes Selen u. Selenfossilien 39, 
526. 

Ripetti, Flissigkeiten und weiche 
Massen im Carrarischen Marmor 
7, 514; 18, 514. 

Risler-Beunat, Einwirkung des 
Zinks auf wiassrige schweflige 
Sdure 116, 470. 

Ritchie, E. J., Grosser Induktions- 
apparat 102, 644. 

Ritchie, W., Magnetische u. elek- 
trische Versuche mit glihendem 
Risen 14, 150. — Elektromagnet. 
Rotation des Wassers 27, 552. — 
Gleichheit der Warmestrahlung 
und Warmeabsorption e. Fliche 
28, 378. — Nachhaltige Kraft d. 
Elektromagnete 29, 464. — Be- 
sondere Higenschaft der gewohn- 
lichen u. der Elektromagnete 29, 
467. — Zurickfihrung der yon 
Faraday entdeckten magnetoelektr. 
Vertheilung auf ein allgemeines 
Gesetz 31, 203. — Ueb. d. kon- 
tinuirliche Rotation eines geschlos- 
senen volt. Bogens durch einen 
anderen geschlossenen Bogen 3$1,. 
206. — Experimentaluntersuch. 
itber Elektromagnetismus u. Mag- 
neto-Elektricitat 32, 529. — Seine 
magnetoelektrische Maschine 39, 
406. — Magnetoelektr. Versuche 
39, 410. — Vorrichtung zur Dar- 
stellang Newton’scher Ringe 42, 
176. — Fraunhofer’sche Linien 
42, 590. 

Ritter, Hebung in den Molucken 
2, 443. — Meteoreisen im Orient 
18, 621. 


Rive, A. de la, Ueber das Brom 


10, 307. — Specifische Warme 
der Gase 10, 363. — Ursache d. 
Kontakt-Elektric. 15, 98. — Be- 
dingnisse der Richtung u. Starke 
des elektr. Stromes in der gal- 
vanischen Kette 15, 122; Pohl 
daritber 16, 101. — Ueber die 
Warmeentwicklung in der. volt. 
Kette 15, 257. — Ueber die fliis- 
sige schweflige Sdure 15, 523. — 
Wirkung der verdiinuten Schwe- 
felsiure auf reines und kauflichies 
Zink 19, 221. — Ueber die volt. 
Elektricitét, tiber die die chemi- 
schen Aktionen begleitende Elek- 
tricitat u. die Higenschaften, durch 
welche sich die Elektricitaten ver- 
schiedenen Ursprunges unterschei- 
den 37, 225. — Ueber die durch 
Reibung der Metalle erregte Elek- 
tricitét 37, 506. — Beschaffenheit 
der Atmosphire an ihrer oberen 
Grenze 39, 80. — Bemerkung zu 
Poisson’s Theorie itber die Tem- 
peratur des Erdballs 39, 93. — 
Ueber die volt. Elektricitat 40, 
3855 (Theorie der Saule 355. 371; 
Messapparate 378; Spannungs- 
wirkung 515; Riickblick 537). — 
Eigenschaften magnetoelektrischer 
Stréme 41, 152; 45, 163. 407. — 
Einfluss der Warme auf die Leich- 
tigkeit des Durchgangs  elektr. 
Stréme durch Flissigkeiten und 
Metalle 42, 99. — Ueber d. Oxy- 
dation des Platins und die che- 
mische Theorie der volt. Sdule 
46, 489. — Optische Erscheinung 
am Montblane 46, 511. — Elek- 
trochemisches Verfahren zur Ver- 
oldung yon Silber und Messing 
50, 94, — Ueb. den Lichtbogen 
zwischen den Polen der Saule 54, 
56. — Eigenschaften der diskon- 
tinuirlichen elektr. Strdéme yon ab- 
wechselnd entgegengesetzter Rich- 
tung 54, 231. 378. 477. — Ein- 
fluss des Drucks auf die. volt. 
Wasserzersetzung 59, 420. — © 
Wirkungen einer grossen konstan- 
ten Batterie 60, 385. — Elektro- 
chemischer Kondensator u. neue 
volt. Kette 60, 397. — Schwin- 
gungshewegungen, welche der 


— 14 — 


elektr. Strom in Kérpern hervor- 
ruft 65, 637. — Ueber den volt. 
Bogen und den Einfluss des Mag- 
netismus auf diesen Bogen u. die 
Kérper, welche unterbroch. elektr. 
Stréme leiten 76, 270. — Kann 
der galvyan. Strom das Wasser 
ohne dessen Zersetzung durch- 
laufen? 99, 626. — Rotation des 
elektr. Lichts um die Pole eines 
Elektromagnets 104, 129. — Un- 
gewohnlicher Blitzschlag 126, 367. 
— Wirkung einer elektr. Entlad. 
auf Glas 126, 368. — Schwin- 
gungsbewegungen, welche die ver- 
einte Wirkung des Magnetismus 
und der diskontinuirlichen Stréme 
in leitenden Kérpern hervorruft 
128, 452. — Fortpflanzung der 
*Elektricitat in sehr verdinnten 
elastischen Flissigkeiten und be- 
sonders die Schichtung des elektr. 
Lichts bei dieser Fortpflanzung 
131, 446. 577. — Ueber d. mag- 
netische Polarisationsdrehung 135, 
237. ' 

Rive, A, de la, u.de Candolle, 
Warmeleitung der Hélzer 14, 590. 

Rive, A. dela, u. Marcet, Specifi- 
sche Warme der Gase 16, 340; 
52, 126; Dulong daritber 16, 442. 
449. — Untersuchung iiber die 
specifische Warme 52, 120. — 
Specifische Wairme des Kohlen- 
stoffs in seinen verschiedenen Zu- 
stinden 54, 125. 

Rive, A. de la, u. E. Sarasin, 
Wirkung des Magnetismus auf die 
elektr. in der Verlingerung der 
Axe des Magnets stattfindenden 
Entladungen in einem verdiinnten 
Gase J, 469. 

Rivero, M. de, Zusammensetzung 
eines natiirlichen kohlensauren 
Natrons yom See Merida 5, 574. 
— Guano 21, 606. — s. Bous- 
singault. 

Riviere, Einfluss der Bewaldung 
auf Quellen u. Regen 38, 622. — 
Periodische Salzquelle 49, 542. 

Robbins, Neue Darstellungsweise 
des Sauerstoffs 122, 256. 

Roberts, M.J., Verbesserung der 
volt. Saule 49, 532. 

Robinet, Nothiges Sauerstoffver- 


| 


haltniss zum Entztinden glimmen- 
der Kérper 134, 628. 

Robinson, Artes. Brunnen in Gra- 
nit 39, 588. 

Robiquet, Ueber Morphin u. Nar- 
kotin 27, 646. 656. — Entdeck. 
des Codeins 27, 650. — Mekon- 
siure 27, 670. 678. 

Robiquet und Boutron-Char- 
lard, Untersuch. der bittern Man- 
deln u. deren dither. Ocle 20, 494. 

Roche, Formel fir die Spannkraft 
d. Wasserdampfs 18, 468; 27, 26. 

Roche, de la, s, Bérard. 

Rochetd’ Héricourt, Vulkan. Er- 
scheinungen in Abessinien 53, 636. 
— Magnetische Inklinationen auf 
einer Reise nach dem Reiche Schoa 
68, 470. 

Rochleder, Zerlegung des Fraxins 
und Fraxetins 107, 331. 

Rodriguez, Verfahren die Ver- 
falschung d. Weizenmehls mit ande- 
rem Mehl zu entdecken 21, 168. 

Roebber, E., Ueb. d. courant as- 
cendant 64, 484. 

Roeber, A., Untersuchungen von 
Scheibler in Krefeld ttber die so- 
genannten Schwebungen 32, 333. 
492. — Zur Theorie des Dell- 
mann’schen Elektrometers 89, 283. 
— Ueb. d. Gesetz der Magneti- 
sirung d, weichen Hisens 188, 53. 

Réntgen, W. C., Bestimm. d. Ver- 
haltnisses der specif. Wirmen der 
Luft 141, 552. — Bestimmung des 
Verhialtnisses der specif. Warme 
bei konstantem Druck zu der- 
jenigen bei konstantem Volumen 
fir emige Gase 148, 580, — Ueb. 
das Léthen von platinirten Gla- 
sern 150, 331. 

Rogers, Achromatische Fernréhre 
yon neuer Konstruktion 14, 324. 

Roget, Erklarung einer optischen 
Tauschung 5, 93. 

Rogg, Gebrauch des Psychrometers 
bei Héhenmessungen 14. 437. 
Roiti, A., Ist der elektr. Strom 

ein Aetherstrom? 150, 164. 

Rollmann, W., Galvan. Verhalten 
des Hisens zur Salpetersiure 78, 
406. — Stellung von Legirungen 
und Amalgamen in der thermo- 
elektr. Spannungsreihe 83, 77; 

10 


— 146 
Roscoe, H. E. u. J. E. Thorpe, 


84, 275; 89, 90. — Neue Anwen- 
dung der stroboskop. Scheiben 
89, 246. — Zur Stereoskopie 89, 
350. — Zwei neue stereoskopische 
Methoden 90, 186. — Ueber die 
Polarisation des Lichts bei Bre- 
chung desselben durch Metall 90, 
188. — Farben gekihlter Glaser 
ohne Polarisationsapparat 94, 473. 
— Das Trevelyan-Instrument be- 
wegt durch den galyan. Strom 
105, 620, — Kiunstliche Herstel- 
lung von Blitzrdhren 134, 605. 
— Pseudoskopische Erscheinun- 
gen 134, 615. 

Romas, de, Versuche mit elektr. 
Drachen 1, 412. 

Romershausen, K., Extraktions- 
pressen I, 291. — Spiegelbaro- 
meter und Verfertigung von Ba- 
rometern 4, 341. — Apparat zur 
Beobachtung der atmospharischen 
Elektricitat 69, 71; Verbesserung 
desselben 88, 571. — Reklama- 
tion (betreffend die Herstellung 
starker Elektromagnete) 101, 644. 

Rood, O. N., Muskelkontraktion 
bewirkt durch Kontakt mit vibri- 
renden Kérpern 112, 159. — 
Spektrum einer Lésung von sal- 
petersaurem Didymoxyd 117, 350. 
— Studium des elektr. Funkens 
mittelst Photographie 117, 595. 
— Ueber eine von Fresnel auf- 
gestellte Theorie u. tb. eine Weise 
die mittlere Grésse sehr kleiner 
Theilchen zu messen 184, 333. 

Rosales, Untersuchung e. Oligo- 
klases von Arendal 55, 109. — 
Analyse eines Lithionglimmers aus 
Sibirien 58, 154. —  Zusammen- 
setzung des Disthens 58, 160. 

Roscoe, H. E., Bestimmung der 
chemischen Helligkeit an verschie- 
denen Theilen der Sonnenscheibe 
120, 331. — Einfaches Instrument 
zu meteorologischen Lichtmessun- 
gen in allgemein vergleichbarem 
Maasse 124, 353. — Chemische 
Intensitat des gesammten Tages- 
lichts zu Kew u.‘Pard 132, 404. 
[= 5. Bunsen, 

Roscoe, H. E. u. J. Baxendell, 
Relative Intensititen des direkten 
u, zerstreut. Sonnenlichts 128, 291. 


Beziehungen zwischen der Son- 
nenhdhe und der chemischen In- 
tensitaét des Gesammttageslichts 
bei unbewolktem Himmel E V, 
1 


Roar A., Ueber die Verbindung 


d.Schwefelsiurehydrats mit Stick- 
stoffoxyd 50, 161. — Ueber das 
Antimonoxyd 53, 161. 


Rose, E., Lehre von den Farben- 


krankheiten im Abriss 126, 68. 


Rose F., Ueber das Eiweiss und 


seine Verbindung mit Metalloxy- 
den 28, 132. 


Rose, G., Krystallisirte Mineralien 


in Meteorstemen 4, 173. — Epi- 
stilbit ein neues Mineral 6, 183. 
— Krystallform des Polymignits 
u. der phosphorsauren Yttererde 
6, 506. — Zinkenit ein neues Mi- 
neral 7, 91. — Krystallform des 
Hisenvitriols 7, 239. — Krystall- 
form deg honigsteinsauren Am- 
moniaks 7, 335. — Zerlegung 
verschied. Apatite 9, 185. — Ueb. 
d. sogen. Ilmenit 9, 286; 28, 364. 
— Ueber d. sogen, krystallisirten 
Obsidian, 10, 323. — Neue For- 
men des regularen Krystallsystems 
12, 483. — Ueber den Nickel- 
glanz vom Harz 18, 167. — Win- 
kel des Honigsteins 13, 170. — 
Ungewoéhnliche Form des Schwe- 
felkieses 14, 97. — Ueber das 
Selensilber vom Harz 14, 471. — 
Glasiger Feldspath 15, 193. — 
Fundorte d. Pyrophyllits17,492.— 
Tellursilber u. Tellurblei v. Altai 
18, 64. — Krystallform des Co- 
lumbins 19, 441. — Identitat, der 
Hornblende u. des Augits (Ura- 
lit) 22, 321; neue Belege dafiw 
27, 97. — Chemische Zusammen- 
setzung des gediegenen Goldes 
23, 161. — Krystallform y. Gold 
und Silber 28, 196. — Ueber. d. 
Anthophyllit 23, 358. — Zerleg. 
des glasigen Feldspaths und. des 
Rhyakoliths 28, 1438. — Krystall- 
form des Plagionits 28, 421-; des. 
Mesotyps 424; des Silberkupfer- 
glanzes u. Atomgewicht des. Sil- 
bers 427; der Nickelspeise 433. 
— Ueber angeblich. meteorische. 


— 147 


Schwefelkieskérner 28, 576. — 
Ueber das krystallisirte Osmium- 
Trid vom Ural 29, 452. — Va- 
nadinbleierz v. Beresow 29, 455. 
— Verhiltniss des Augits zur 
Hornblende 31, 609. — Lager- 
staitte des Platins im Ural 31, 
673. — Rhodizit ee neue Mine- 
ralgattung 33, 253; 39, 321. — 
Krystallform des Chromoxyds 338, 
344. — Ueber die Gebirgsarten, 
welche mit dem Namen Griinstein 
und Griinsteinporphyr bezeichnet 
werden 34, 1. — Ueber das ge- 
diegene Iridium 34, 877. — Kry- 
stallform des Kupfer - Antimon- 
glanzes 35, 360. — Desgl. eines 


neuen essigsauren Kupferoxyds | 


37, 168. — Zusammenhang zwi- 
‘schen der Form und der elektr. 
Polaritat der Krystalle. Turmalin 
39, 285. — Bildung des Kalk- 
spaths u. Arragonits 42, 353. — 
Beschreibung des Brochantits 42, 
468. — Unterschiede zwischen 
Periklin und Albit 42, 575. — 
Ueber den schwarzen Turmalin 
yom Sonnenberg bei Andreasberg 


42, 580. — Ueber die rothen Ab- 


inderungen des Gelbbleierzes 46, 
639. — Der Eremit ein neues 
Mineral 46, 645. — Ueber den 
Phonolith vy. Marienberg bei Aus- 
sig 47, 194. — Mineralogische u. 
geognostische Beschaffenheit des 
Ilmengebirges 47, 374. — Kry- 
stallform des wasserfreien schwe- 
felsauren Ammoniaks 47, 476. — 
Beschreibung einiger neuen Mi- 
neralien d. Urals 48, 551 (Tschew- 
kinit 551; Uranotantal 555; Pe- 
rowskit 558; Pyrrhit 562; Hy- 
drargillit 564; Barsowit 567; 
Chrysoberyll 570); 50, 652 (Chlo- 
rospinell; Xanthophyllit 654). — 
Identitait des Edwardsits u. Mo- 
nazits 49, 223. — Ueber den 
Strontianit von Hamm in West- 
phalen 50, 190. — Dimorphie des 
Tridiums 54, 537. — Dimorphie 
des Palladiums 55, 329. — Ueb. 
den Granit des Riesengebirges 
56, 617. — Der Rhodochrom 99, 
490. — Das Krystallisationssystem 
des Quarzés 62, 325. — Ueber 


die Quarzkrystalle von Jerischau 
in Schlesien 62, 333. — Verglei- 
chung der Krystallform des Co- 
lumbits und Wolframs 64, 171. 
336. — Merkwirdiger Zwillings- 
krystall des gediegenen Silbers v. 
Kongsberg 64, 533. — Vermin- 
derung des specifischen Gewichts, 
welche die Porzellanmasse beim 
Brennen ungeachtet des Schwin- 
dens erleidet 66, 97. — Ueb. d. 
Phenakit vom Ilmengebirge 69, 
143. — Ueber die Fehler, welche 
in der Bestimmung des specifi- 
schen Gewichts der Korper ent- 
stehen, wenn man dieselben im 
Zustand der feinsten Vertheilung 
wagt 78, 1; specifisches Gewicht 
des pulverférmigen Platins 15, 
403. — Chemische Zusammen- 
setzung des Magnetkieses 74, 291. 
— Ueber die Isomorphie von 
Schwefel u. Arsenik 76, 75. — 
Bemerkenswerthe Analogie in der 
Form zwischen gewissen Schwefel- 
und Sauerstoffsalzen 76, 291. — 
Krystallform der rhomboedrischen 
Metalle, namentlich des Wismuths 
17, 143; 83, 126. — Kastor und 
seine Verwandtschaft mit d. Pe- 
talit 79, 162. — Ueb. die Pseudo- 
morphosen des Glimmers nach 
Feldspath und die regelmiassige 
Verwachsung des Feldspaths mit 
Albit 80, 121. — Die Pseudo- 
morphosen des Serpentins yon 
Snarum u. die Bildung des Ser- 
pentins im Allgemeinen 82, 511. 
— Neues Zwillingsgesetz beim 
Quarz 83, 461. — Beschaffenheit 
des zu Giitersloh in Westphalen 
herabgefallenen Meteorsteins 83, 
465; 87, 500. — Ueber die bei 
Schwetz aufgefundene Meteoreisen- 
masse 83, 594. — Chemische Zu- 
sammensetzung des Apatits yon 
Snarum 84, 303. — Ueb. Nickel- 
speise und Plakodin 84, 588. — 
Ueber die angebliche Krystallisa- 
tion des Zinks in Formen des 
regularen Systems 85, 293. — 
Zwei merkwirdige Pseudomorpho- 
sen von Kalkspath u, Hisenglanz 
91, 147. — Krystallform d. kinst- 
lichen Schwefelwismuths 91, 401. 
10* 


— 148 


— Ueber den bei Linum in der 
Mark Brandenburg niedergefall. | 
Meteorstein 94, 169. — Schaum- 
kalk als Pseudomorphose yon 
Arragonit 97, 161. — Ueb. den 
dichten Boracit von Stassfurth 
97, 632. — Ueber d. sogen. Ba- 
bylonquarz aus England 100, 142. 
— Ueb. d. Leucit v. Kaiserstuhl 
103, 521. — Dimorphie d. Zinks 
107, 448. — Isomorphie d. Zinn- 
siure, Kieselsiure u. Zirkonsdiure 


107, 602. .- Umstinde, unter 
denen der kohlensaure Kalk sich 
in seinen drei heteromorph. Zu- 
stinden als Kalkspath, Arragonit 
und Kreide abscheidet III, 156; 
112, 43. — Vorkommen y. kry- 
stallisirtem Quarz im Meteorstein 
von Xiquipilko in Mexiko 113, 
184. — Neue kreisférmige Ver- 
wachsung des Rutils 115, 643. — 
Asterismus der Krystalle insbe- 
sondere des Glimmers und des 
Meteoreisens 117, 632. — Syste- 
matisches Verzeichniss der Me- 
teoriten in dem mineralogischen 
Museum in Berlin 118, 419. — 
Schmelzung des kohlensaur. Kalks 
u. Darstellung kinstl. Marmors 
118, 565. — Zwei neue Meteori- 
tenfalle 120, 619. — Chemische 
Zusammensetzung des Braunits 
u. Hausmannits und I[somorphie 
des Mangansuperoxyds mit der 
Kieselsaure 121, 318. — Ueber 
das angebliche Meteoreisen von 
Pompeji in der Chladnischen Me- 
teoritensammlung 123, 374. — 
Systematische Eintheilung der Me- 
teoriten 124, 193. — Krystall- 
form des Albits y. d. Roc-tourné 
u. v. Bonhomme in Savyoyen u. 
des Albits im Allgemeinen 125, 
457. — Regelmissige Verwach- 
sungen, die bei den Periklin ge- 
nannten Abainderungen des Albits 
vorkommen 129, 1. — Ueber die 
regelmassigen Verwachsungen der 
verschiedenen Glimmerarten unter 
einander sowie mit Pennin und 


Hisenglanz 188, 177. — Darstel- | 


lung krystallisirter Kieselsiure auf 
trocknem Wege 199, 301. — Zu- 
sammenhang zwischen hemiedr. 


—- 


Krystallform und- thermoelektr. 
Verhalten beim Eisenkies u, Ko- 
baltglanz 142, 1. — Bildung des 
mit dem Steinsalz vorkommenden 
Anhydrits 145, 177. — Verhalten 
des Diamants und Graphits bei 
der Erhitzung 148, 497. — Sein 
Nekrolog 150, 647. — s. Riess. 


Rose, H., Zerleg. mehrerer Glim- 


merarten 1, 75. — Zerleg. selen- 
haltiger Fossilien vom éstl. Harz 
2, 415; 3, 281. — Scheidung der 
Titansdure v. EKisenoxyd 3, 163. 
— Zerlegung des Rutils v. Yrieux 
3, 166; des Iserins 3, 167; des 
Titaneisens von Egersund 3, 169; 
15, 276. — Verbindung des An- 
timons mit Chlor u. Schwefel 3, 
441. — Zerlegung des Rothspiess- 
glanzerzes 3, 453. — Zersetzung 
der Schwefelmetalle durch Was- 
serstoffgas 4, 109; des Schwefel- 
kieses 5, 533. — Verbindungen 
des Phosphors mit Wasserstoff u. 
den Metallen 6, 199. — Kisen- 
gehalt des Bluts und_ Einfluss 
organischer Substanzen auf die 
Abscheidung v. Hisenoxyd 7, 81. 
— Zerlegung des Zinkenits und 
Jamesonits 8, 99. — Gas aus der 
phosphorigen Sdure 8, 192. — 
Gas aus neutralen phosphorig- 
sauren Salzen 9, 23. — Gas aus 
sauren und basisch phosphorig- 
sauren Salzen und aus unterphos- 
phoriger Saéure 9, 215. — Zusam- 
mensetzung d. unterphosphorigen 
Saure 9, 361. — Ueb. die unter- 
phosphorigsauren Salze 12, 77. 
288; 58, 301. — Neue Bereitung 
der Titansiure 12, 479. — Ver- 
halten des Phosphors zu Alkalien 
u. Erden 12, 543. — Verhalten 
d. Schwefelwasserstoffs zu Queck- 
silberlisungen 13, 59. — Verhal- 
ten des Phosphorwasserstoffs zu 
Metalllésungen 14, 183. — Atom- 
gewicht des Titans 15, 145. — 
Quantitative Scheidung der Eisen- 
oxyde 15, 271. — Zerlegung der 
nicht oxydirten Verbindungen des 
Antimons u. Arseniks (Zinkenit, 
Miargyrit, Jamesonit, Federerz, 
Rothgilden, Sprédglaserz, Bour- 
nonit, Polybasit, Fahlerze, Nickel- 


— 149 


spiessglanzerz) 15, 451. 573. — 
Verbindung des Titan- und Zinn- 
chlorids mit Ammoniak 16, 57. 
— Ueber d. Mineralkermes 17, 
324; 47, 323. — Merkwirdiges 
Verhalten des Boraxes zur Sil- 
berlésung 19, 153. -~ Verbindung 
des Ammoniaks mit wasserfreien 
Salzen 20, 147. — Chloride des 
Schwefels, Selens u. Tellurs 21, 
431. — Zusammensetzung, Dich- 
tigkeit u. Verbindungen d. Phos- 
phorwasserstoffgases 24, 109. 295. 
— Ueber Chlor-, Brom- u. Jod- 
schwefel 27, 107. — Zerlegung 
einiger Hisensalze usw. aus Siid- 
amerika 27, 309. — Angebliches 
Phosphorhydrat 27, 563. -- Ver- 
bindung des Chroms mit Fluor 
u. Chlor 27, 565. — Zusammen- 
setzung des Polybasits u. Atom- 
gewicht des Silbers 28, 156. — 
Verbindung des Schwefelantimons 
und Schwefelarsens mit basischen 
Schwefelmetallen 28, 435. — Ueb. 
die Fallung des Antimons durch 
Schwefelwasserstoff 28, 481. — 
Phosphorstickstoff 28, 529. — 
Trennung der feuerbestandigen 
Alkalien vy. der Talkerde 31, 129. 
— Erkennung einiger organisch. 
Sauren (Weinstein-, Trauben-, Ci- 
tronen-, Aepfelsiure) 31, 209. — 
Trennung des Jods vom Chlor 31, 
583. — Ueber das wasserfreie 
schwefelsaure Ammoniak, Sulphat- 
Ammon 32, 81; 47, 471; 49, 183; 
61, 201. — Ueber Phosphor und 
Phosphorwasserstoff 32, 467. — 
Ueber die Harze: Harz aus dem 
Copaivabalsam 83, 35; 53, 372; 
krystall. Harz aus Elemi 33, 49; 
48, 61; 53, 365; aus Euphorbium 
33, 52: 53, 369; Sylvin- u. Pi- 
ninsaure 53, 374. — Ueber das 
wasserfreie schwefligsaure Ammo- 
niak 33, 235; 42, 415; 61, 397. 
— Ueber die Verbindungen der 
Alkalien mit der Kohlensaure 34, 
149. —- Zusammensetzung des 
Wassers vom Elton-See im asiat. 
Russland verglichen mit der des 
Meerwassers und des Wassers v. 
Kaspischen Meer 95, 169. — Che- 
mische Zusammensetz. d. Kupfer- 


Antimonglanzes 35, 361.— Ueb.d. 
Lichterscheinungen bei der Kry- 
stallbildung 35, 481; 52, 443. 
585. — Verhalten der wasser- 
freien Schwefelsiure zu einigen 
Chlormetallen und Salzen 38, 117. 
— Neue Verbindung yon wasser- 
freier Schwefelséure und wasser- 
freier schwefliger Saéure 39, 173. 
— Verhalten d. Phosphorwasser- 
stoffgases gegen Quecksilberlésun- 
gen 40, 75. — Neue Reihe fliich- 
tiger Chlorverbindungen 40, 395. 
— Auffindung kleiner Mengen y. 
Chlormetallen in grossen Mengen 
yon Brom- und Jodmetallen 40, 
632. — Verhalten des Chlors zu 
Schwefelmetallen und eine der 
schwefligen Saéure entsprechende 
Chlorverbindung des Schwefels 
42, 517. — Verhalten der nicht 
flichtigen organ. Séiuren gegen 
Anflésungen von Hisenoxyd und 
Kaliumeisencyaniir 43, 585. — 
Ueb. das Mineralwasser v. Fran- 
zensbrunnen bei Eger 43, 672. — 
Ueber eine der Schwefelsaur ent- 
sprechende Chlorverbindung des 
Schwefels 44, 291. — Einwirkung 
d. wasserfreien Schwefelsiure auf 
Phosphorchlorir 44, 304; auf 
Selenchlorid 315; auf Zinnchlorid 
320. — Auffindung der Strontian- 
erde 44, 445. — Ueber das Chlor- 
chrom 45, 183. — Bereitung der 
Selensiure 45, 337. — Ueb. das 
schwefelsaure Schwefelchlorid 46, 
167. — Ueber das Selenqueck- 
silber von Mexiko 46, 315. — 
Die Verbindungen d. Ammoniaks 
mit der Kohlensiure 46, 353. — 
Phosphorwasserstoff, Jodwasser- 
stoff-Phosphorwasserstoff 46, 633. 
636. — Ueber Schwefelsdurebil- 
dung 47, 161. — Neue Verbin- 
dung der wasserfreien Schwefel- 
siure mit dem Stickstoffoxyd 41, 
605. — Ueber das Knistersalz v. 
Wieliczka 48, 353. — Theorie 
der Aetherbildung 48, 463. — 
Fallung einiger Metalloxyde durch 
Wasser 48, 575. — Zersetzung 
der in der Natur yorkommenden 
Aluminate 51, 275. — Ueb. das 
Argenikwasserstoffgas 51, 423. — 


— 150 


Verbindungen d. fliichtigen Chlo- 
ride mit Ammoniak und ihre Zu- 
sammensetzungsweise 52, 57. — 
Gahrungsfahigkeit d. Zuckerarten 
52, 293. — Ueb. die Quecksilber- 
oxydulsalze 58, 117. — Einwir- 
kung des Wassers auf die Schwe- 
felverbindungen der Metalle der 
alkalischen Erden 55, 415. — 
Einwirkung des Wassers auf die 
alkalischen Schwefelmetalle u. die 


Haloidsalze 55, 533. — Ueb. die | 
Yttererde 59, 101. — Zusammen- | 


setzung der Eisensdure 59, 315. — 


Lichterscheinung beim Glihen d. | 


Chromoxyds und des Gadolinits 


59, 479. — Ueber den Uwarowit | 


59, 488. — Ueb. die Titansaure: 
verschiedene Zustinde 61, 507; 
Rutil 518; Brookit 514; Anatas 
516; Titaneisen 62, 119; Titanit 
253; Tschewkinit 591; Perowskit 


596. — Ueber das Schwefeleal- | 
cium 61, 669. — Zusammensetz. | 
des Tantalits u. ein im Tantalit | 


aus Baiern enthaltenes neues Me- 


tall (Niobium) 63, 317. — Ueb. 


das Karlsbader Mineralwasser 65, | 
308.°-— Zusammensetzung der | 


phosphorigen u. unterphosphori- 


gen Sdure 67, 285. — Ueb. d. | 
Spratzen des Silbers 68, 283. — | © 
Einwirkung d. Wassers auf Chlor- | 
metalle 68, 489. — Kin zweites | 


im Tantalit (Columbit) vy. Baiern 


enthaltenes neues Metall (Pelo- | 


pium) 69, 115. — Verhalten des 
metall. Zinks gegen Quecksilber- 


lésungen 70, 311. — Untersuch. | 


der Asche organischer Kérper 70, 
449. — Ueber die Saure im Co- 
lumbit von Nordamerika 70, 572. 
-— Zusammensetzung des Urano- 
tantals und des Columbits vom 
Ilmengebirge in Sibirien 71, 157. 
—— Trennung des Zinns, vom An- 
timon 71, 301. — Trennung des 
Nickels vom Kobalt u. beider von 
anderen Metallen 71, 545. — Zu- 
sammensetzung des schwarzen 
Yttrotantals v. Ytterby in Schwe- 
den 72, 155. — Ueber das spe- 
cifische Gewicht des Samarskits 
(Uranotantals). 72, 469. — Ueb. 
das goldhaltige Glas 72, 556, — 


Einfluss der Temperatur auf das 
specifische Gewicht der Niobsaéure 
73, 313. — Ueber das Ilmenium 
13, 449. — Neue quantitative Be- 
stimmung des Arseniks, Antimons 
u. Zinns 13, 582. — Specifisches 
Gewicht der Pelopsiure 74, 85. 
— Desgl. der Tantalsiure 74, 285. 
— Speeif. Gewicht der Thonerde, 
Beryllerde, Magnesia u. d. Hisen- 
oxyduls 74, 429. — Ueber die 
Anwendung des Salmiaks in der 
analytischen Chemie 74, 562. — 
Die isomeren Zustiinde des Zinn- 
oxyds 75, 1. — Quantitative Be- 
stimmung der Molybdansaure 75, 
319. — Ueb. die isomeren Modi- 
fikationen der Phosphorséure 76, 
1. — Quantitative Bestimmung 
der Phosphorsiure u. ihre Tren- 
nung yon Basen 76, 218. — Ueb. 
die unorganischen. Bestandtheile 
in den organischen Kérpern 76, 
305. — Quantitative Bestimmung 
des Arseniks 76, 534. — Quan- 
titative Bestimmung des Antimons 
17, 110. — Eine Reihe unlésli- 
cher alkalischer Salze der Phos- 
phorsaure u. Arseniksaure 77, 288. 
— Trennung der Phosphorsaure 
von den Basen tberhaupt u. be- 
sonders von der Thonerde 78, 
217, — Entfernung des Schwefel- 
wasserstoffs aus Aufldsungen bei 
quantitativen Analysen 78, 405. 
— Quantitative Bestimmung des 
Fluors 79, 112. — Ueber die un- 
organischen Bestandtheile in den 
organischen Korpern iberhaupt 
und in den Hihnereiern im Be- 
sonderen 79, 398, — Quantitative 
Bestimmung der  unorganischen 
Bestandtheile in den organischen 
Substanzen 80, 94. — Eigenschaf- 
ten der Borséure u. quantitative 
Bestimmung derselben 80, 262. 
— Anwendung der Kieselfluor- 
wasserstoffsaure bei quantitativen 
Analysen 80, 403. — Quantitat. 
Bestimmung der Oxalsiure und 
Trennung derselben v. der Phos- 
phorséure 80, 549. — Kinfluss 
des Wassers bei chemischen Zer- 
setzungen 82, 545; Verhalten des 
Wassers gegen Basen 83, 132; 


gegen Sauren 89, 417; gegen 


Kohlensiure in kohlensauren Sal- | 


zen 83, 420. 597; 84, 461; Ver- | 


bindung d. Kohlensiure u. d. Was- | 
sers mit Manganoxydul 84, 52; | 


desg]. mit Bleioxyd 59; mit Kup- 
feroxyd 466 ; mit Kobaltoxyd 547; 
mit Nickeloxyd 562; mit Zink- 


oxyd 85, 107; mit Kadmiumoxyd | 
304; mit Silberoxyd 312. — Um- | 


wandlung der schwefelsauren Al- 
kalien in Chlormetalle 85, 443. 
— Neue Verbindung des héchsten 
Schwefelchlorids mit der Schwe- 


felsfure 85, 510. — Allgemeine | 
Bemerkungen fib. das Verhalten | 
des Wassers gegen Kohlensiure 
und kohlensaure Salze 86, 99. 
279; Bemerkung gegen Laurent | 
in Betreff dieser Untersuch. 87, | 


598. — Niederschlage, welche in 
den Auflésungen der Salze der 
alkalischen Erden durch zweifach 
kohlensaure Alkalien entstehen 
86, 293. — Verhalten des Was- 


sers gegen Borsdure in borsauren | 
6, 465. — Verbindung d. | 


Salzen 


Borsaure u. des Wassers mit der 


Kalkerde 86, 561; desgleichen mit — 


Baryterde 87, 1; mit Strontian- 


151 


erde 10; mit Magnesia 13; mit | 


Bleioxyd 470; mit Kupferoxyd 
587; mit Kobaltoxyd 88, 299; 
mit Nickeloxyd 301; mit Zinkoxyd 


303; mit Kadmiumoxyd 306; mit | 


Silberoxyd 482; mit Kisenoxyd 
89, 473; mit der Thonerde 91, 


452. — Ueber die isomeren Mo- | 


difikationen des Schwefelantimons | 


89, 122. — Verbindungen des 
Schwefelantimons mit Antimon- 
oxyd 89, 316. — Anwendung d. 


Cyankaliums in der analyt. Che- | 


mie 90, 193; 91, 104. — Ueber 
Niobsiure, Pelopsiure und Tan- 
talsaure 90, 456. — Verhalten 


des Schwefelarseniks gegen koh- | 
lensaures Alkali 90, 565. — Ueb. | 


das Krystallwasser in einigen 
Doppelsalzen 93, 594. — Ueber 
die weisse Farbe der Eisenoxyd- 
Alaune und die braune ihrer wass- 
rigen Lésungen 94, 459. — Zer- 
setzung unldslicher Salze mittelst 
der Lésungen aufléslicher Salze 


94, 481: Zersetzung d. schwefel- 
sauren Baryterde durch kohlen- 
saure Alkalien 94, 482; 95, 96; 
desgl. der schwefelsaur. Strontian- 
erde 95, 284; der schwefelsauren 
Kalkerde 289; des schwefelsaur. 
Bleioxyds 426; der chromsauren 
Baryterde 428; der selensauren 
Baryterde, der oxalsauren Kalk- 
erde 432; des oxalsauren Blei- 
oxyds 95, 435. — Neue u. vor- 
theilhafte Darstellung des Alumi- 
niums 96, 152. — Ueber die 
verschied. Methoden die schwach 
u. stark basischen Higenschaften 
eines Oxydes zu bestimmen 96, 
195. 436: 550. — Ueb. d. Car- 
nallit 98, 161. — Ueber das bor- 
saure Aethyloxyd 98, 245. — 
Ueber das Atomgewicht d. Anti- 
mons 98, 455. — Tantal u. seine 
Verbindungen mit Chior u. Brom 
99, 65. — Verbindungen d. Tan- 
tals mit Fluor 99, 481. — Ueb. 
d. Schwefeltantal 99, 575. — Ver- 
bindung des Tantals mit Stick- 
stoff 100, 146. — Ueb. d. Atom- 
ewichte der einfachen Kérper 
00, 270. — Tantalsaiure und 
Tantalsiurehydrat 100, 417. — 
Verbindungen d. Tantalsaiure mit 
dem Kali 100, 551. — Desgl. mit 
dem Natron 10], 11. — Verhal- 
ten des Silberoxyds gegen andere 
Basen 101, 214. 321. 497. — 
Ueber die tantalsauren Salze 102, 
55. — Die niedrigen Oxydations- 
stufen des Tantals 102, 289. — 
Verbindung des  salpetersauren 
Natrons mit dem salpetersauren 
Silberoxyd 102, 436. — Verhal- 
ten der Borsiure zur Weinstein- 
siure 102, 545. — Lichterschei- 
nung, welche gewisse Substanzen 
beim Erhitzen zeigen 103, 311. 
— Zusammensetzung der in der 
Natur vorkommenden tantalsaure- 
haltigen Mineralien 104, 85. — 
Ueb. d. Niob 104, 310, 432. — 
Ueber das Niobfluorid 104, 581. 
— Ueber die Lésungen der Man- 
ganoxydsalze 105, 289. — Ueb. 
d. Schwefelniob 105, 424. — Die 
isomeren Zustinde des Zinnoxyds 
und Verhalten desselben u. das 


anderer elektronegat. Metalloxyde 
in ihrer chlorwasserstoffsauren 
Lésung 105, 564. — Ueber das 
Stickstoffniob 106, 141. — Ver- 
bindung des salpetersaur. Kali’s 
mit dem salpetersaur. Silberoxyd 
106, 320. — Verhalten der amei- 


sensauren Alkalien zum Queck-. 


silberchlorid 106, 500. — Ueber 
das Schwefelzinn 106, 652. — 
Ueber das héchste Schwefelarse- 
nik 107, 186. — Fallung man- 
cher Oxyde durch Quecksilber- 
oxyd 107, 298. — Ueber die 
Niobsaiure 107, 409. — Die niob- 
sauren Salze 107, 566. — Ueber 
die verschied. Zustinde der Kie- 
selsiure 108, 1. — Verbindungen 
des Unterniobs 108, 273. — Ueb. 
das Unterniobfluorid 108, 465. — 
Ueber die Kieselsiure der Hoh- 
dfen 108, 651. — Chemisch-ana- 
lytische Beitrage: Bestimmung d. 
Mengen von Metall in Schwefel- 
verbindungen 110, 120; Trennung 
der Thonerde von der Kalkerde 
u. Magnesia 292. 294; der Stron- 
tianerde von Kalkerde 296; des 
Kisenoxyds von Kalkerde und 
Magnesia 300; Bestimmung des 
Mangans 301; Trennung d. Man- 
ganoxyduls von Thonerde usw. 
303; des Eisenoxyds 307; des 
Kobaltoxyds 110, 411; d. Nickel- 
oxyds 416; des Bleioxyds von 
anderen Oxyden 417; d. Kupfer- 
oxyds 423; des Wismuthoxyds 
425; quantitative Bestimmung des 
Quecksilbers und Trennung von 
anderen Metallen 110, 529; desgl. 
des Zinns 112, 163; des Tellurs 
807; des Selens 113, 472. 621; 
des Cyans 115, 494. 557; der 
Salpetersiure 116, 112. 635; d. 
Uranoxyds 352; d. Arseniks 116, 
453. — Ueber Unterschwefelniob 
111, 193. — Unterstickstoffniob 
111, 426. — Unterniobsaure 112, 
468. 549. — Ueber die unter- 
niobsauren Salze 113, 105. 292. 
— Zusammensetzung eines fossi- 
len Kies 117, 627. — Zerlegung 
des Quecksilberjodids 118, 165. 
Zusammensetzung der in der 
Natur vorkommenden niobhaltigen 


152 


Mineralien 118, 339. 406. 497. — 
Ueber eine neue Reihe von Me- 
talloxyden 120, 1. — Sein Tod 
21, 192. 

Rosenschéld, P. S. Munk af, Von 
der Elektricitatsleitung der feuch- 
ten Luft 31, 433. — Regelmassig 
intermittirendes Leuchten d. Phos- 
phors 32, 216. — Ursache der 
schnellen Abnahme der Wirkung 
der Elektrisirmaschine in feuchter 
Luft 32, 362. — Ueber d. Fahig- 
keit starrer Kérper zur Leitung 
der Elektricitat 34, 437. — Auf- 
findung eines Kérpers, welcher 
in Berthrung mit anderen Elek- 
tromotoren eine weit stérkere ne- 
gative Hlektricitat erregt, als jeder 
bisher untersuchte 35, 46. — Ueb. 
Elektricitaét mit besonderer Riick- 
sicht auf die Theorie der galvan. 
Kette 43, 193. 440. — Verande- 
rung des elektromotor. Zustandes 
der Oberflache des Zinks in Be- 
rihrung mit alkalischen Flissig- 
keiten unter Mitwirkung des elek- 
trischen Stroms 47, 418. 

Ross, James, Tiefed. Meeres 51, 518. 

Ross, James, und Crozier, Siid- 
lichster Vulkan 54, 304. 

R oss, John, Lage des nordameri- 
kanischen Magnetpols 32, 224, 
Rosse, Lord, Warmewirkung der 

Mondstrahlen 139, 192. 

Rossetti, F., Maximum d. Dichte 
u. Gefrierpunkt der Mischungen 
von Alkohol u. Wasser 140, 329. 
— Dichtigkeitsmaximum u. Aus- 
dehnung des destillirten Wassers, 
des Wassers aus d. Adriatischen 
Meere und einiger Salzlésungen 
EV, 258. 

Roth, Analyse eimes krystallisirten 
Kupferzinns 36, 479. 

Roth, J., Methode zur Darstellung 
des gewiisserten kohlensaur. Kalks 
95, 172, — Ueber das Erdbeben 
am 6. Marz 1872, 145, 630. — 
Temperaturbeobachtungen in dem 
Bohrloch von Sperenberg unweit 
Berlin 148, 168. 

Rothlauf, K., Bestimmung. der 
magnetischen Vertheilung in cy- 
lindrischen Stahlstaben mittelst 
Magneto-Induktion 116, 592. 


== kas 


Roulin, Ueb. das Ténen der Fel- 
sen am Orinoko 15, 315. 


mengen in Metallgemischen 71, 
460. 


Rousseau, Messung der Elektri- | Rue, Warren de la, Wirkungen 


citatsleitung 2, 192. 
Rowell, Zusammenhang zwischen 
Elasticitat u. Verdampfung 57, 34. 


einer mit schwefelsaur. Kupfer- 
oxyd geladenen volt. Saule 40, 
628. 


Rozet, Bestimmung der Geschwin- | Rue, W. de la, und H. Miller, 


digkeit des Regens 86, 335. 


Neue konstante Saule 135, 496. 


Rudberg, F., Ueber die Disper- | Riidorff, F., Ueber das Gefrieren 


sion des Lichts 9, 483. — Ver- 
bessertes Reflexionsgoniometer 9, 
517. — Volumyerdnderung beim 
Mischen yon Wasser und Alkohol 
13, 496. — Brechung des farbi- 
gen Lichts in Kalkspath u. Berg- 
krystall 14, 45. — Desgl. im Ar- 
ragonit u. Topas 17, 1. — Eigen- 
thimliche Erscheinung beim Er- 
starren von Metalllegirungen 18, 
240; Erman dagegen 20, 282; 
Erwiderung darauf 21, 317. — 
Latente Warme d. flissigen Zinns 
und Bleis 19, 125. — Ueber das 
Nordlicht yom 7. Januar 1831, 
22, 475. — Verdnderung d. dop- 
pelten Strahlenbrechung durch 
Erwarmung 26, 291.— Intensitit 
des tellurischen Magnetismus an 
mehreren Orten 27, 5. — Erstar- 
rungspunkt emer Legirung aus 
Zink und Wismuth 31, 575, — 
Mittlere Temperatur der Erdrinde 
33, 251. — Temperatur des aus 
siedenden Salzlésungen gebildeten 
Dampfs 34, 257. — Specifische 


des Wassers aus Salzlésungen 
114, 63; 116, 55. — Ueb. Kalte- 
mischungen 122, 337. — Bestim- 
mung der Kohlensaure im Leucht- 
gase 125, 75. — Darstellung des 
festen Phosphorwasserstoffs 128, 
473. — Ueber die durch Auf- 
lésen von Salzen zu erzielende 
Temperaturerniedrigung 186, 276. 
— Bestimmung des Wassers im 
Eisessig 140, 415. — Bestimmung 
der Schmelz- u. Erstarrungstem- 
peratur der Fette und anderer 
Verbindungen 140, 420. — Zer- 
sprengen gusseiserner Cylinder 
durch gefrierendes Wasser 144, 
328. — Bestimmung der Schmelz- 
und Erstarrungstemperatur der 
Fette 145, 279. — Ueb. das Ge- 
frieren der Salzlésungen 145, 599. 
— Ueber die Léslichkeit v. Salz- 
gemischen 148, 456. 555. — 
Maassanalytische Bestimmung des 
Ammoniaks in seinen Salzen 149, 
379. — Ueber das Bunsen’sche 
Photometer J, 234. 


Warme der im Wasser léslichen| RihImann, R., Aenderung der 


Salze 35, 474. — Doppelbrech. 
des Apophyllits 35, 522. — Ur- 
sprung der Linien im Spektrum 
35, 523. — Bestimm. der mag- 
netischen Deklination und Inkli- 


Fortpflanzungsgeschwindigk. des 
Lichts im Wasser durch d. Wiirme 
132, 1. 177. — Ueb. d. Hohen- 
messen mit dem Barometer 139, 
169. 


nation zu Stockholm und Upsala | Ruhmkorff, Sein grosser Induk- 


37, 191. — Konstruktion der Ther- 
mometer 37, 376; 40, 39. 562. 


tionsapparat 110, 527. — Mag- 
netisirungserscheinung 110, 528. 


— Verinderung der magnetischen | Rumler, K., Entdeckung der ar- 


Inklination und Deklination, Ein- 
fluss des Nordlichts auf diese Er- 
scheinungen u. Temperatur des 
Bodens 39, 107. — Ausdehnung 
der trocknen Luft zwischen 0° 
und 100° 41, 271. 558; 44, 119. 
— Ueber die von Strehlke ge- 


senigen Siure in dem olivinaihn- 
lichen Mineral aus dem Meteor- 
eisen von Atakama u. Krasnojarsk 
49, 591. — Ueber die bei Iwan 
im Oedenburger Komitat aus der 
Luft gefallenen und fiir Meteor- 
steine ausgegeb. Korner 54, 279. 


machte Bemerkung riicksichtlich | Runge, F. F., Wirbeln verschie- 


des Koefficienten der Luftausdeh- 
nung 48, 587. — Ueb. d. Warme- 


dener Metallsalze unter gewissen 
Umstainden 8, 106. — Wirbeln 


der Hisensalze auf Zinkamalgam 
9, 479. — Kigene Bewegung des 
Quecksilbers in der galvanischen 
Kette 15, 95. — Verhalten des 
Eisens bei Berithrung mit Zink 
und Kalilauge 16, 129. — Bewe- 
gung in einer Zinksilberkette 16, 
304. — Bedingung zum Wirbeln 
des Quecksilbers durch Zink 17, 
472. — Verhalten d. Mimosa pu- 
dica zu ausseren Reizmitteln 25, 
334. 352. — Ueber die Produkte 
der Steinkohlendestillation 31, 65. 
518; 32, 308. 328. -- Reduktion 
des Schwefelarseniks durch Silber- 
kohle 42, 163. — Reagens auf 
Zucker in Harn 43, 431. -— Neue 
Eigenschaft des Bleis in Berith- 
rung mit Metallen und Schwefel- 
siure 43, 581. -- Chemische No- 
tizen: Anwendung des Marmors 
bei Analysen 47, 616; Chlorkalk- 
probe 617; quantitative Bestim- 
mung des Kupfers 618. — Ueb. 
das Cyaneisenkalium 66, 95. 

Ruolz, Verfahren Metalle auf gal- 
vanischem Wege zu vergolden 
oder mit anderen Metallen zu 
tiberziehen 55, 162. 

Russegger, J., Depression des 
Todten Meeres und des ganzen 
Jordanthales' 53, 179. 

Russel, s. Matthiessen. 

Rutherford, W., Berechnung der 
Zahl x bis auf 440 Decimalstel- 
len ELV, 352. 

Rutherfurd, L. M., Ueber die 
Konstruktion des Spektroskops 
126, 363. — Seine Photographie 
des Spektrums 126, 435. 


/ 


S. 


Sabine, E., Intensitaét des Magne- 
tismus an verschiedenen Punkten 
der Erde; tagliche Variation zu 
Hammerfest u. Spitzbergen 6, 88. 
119; Beurtheilung seiner Beob- 
achtungen durch Hansteen 9, 50. 
— Stiindliche Barometerbeobach- 
tungen I1, 260. — Magnetische 
Intensitaét zu London und’ Paris 
14, 377; an anderen Orten 380: 
— Ueber seinen Koefficienten des 
Warmeeinflusses auf die Magnet- 


154 


nadel 17, 482; — Magnet. Ex- 
pedition nach der siidl. Hemi- 
sphare u. Errichtung fixer mag- 
netischer Stationen in Ostindien, 
Sidafrika, St. Helena usw. 47,” 
215. — Tagliche Veranderung d. 
magnetischen Deklination auf St. 
Helena 78, 494. — Verdnderung 
des Magnetismus der Erde in der 
jahrlichen Periode 79, 478. — 
Sabine, R., Neue Bestimmung d. 
Quecksilber-Einheit fiir elektrische 
Leitungswiderstainde 127, 461. 
Sabler, G., Hohe des Asowschen 
Meeres tib. dem Kaspischen E 1, 
354. — Neue Methode zur Be- 
stimmung des Brechungsverhiilt- 
nisses durchsichtiger Kérper ohne 
Hilfe des Prismas 65, 80. 


Safatik, A., Ein 4lterer Stern- 
schnuppenfall 119, 643. — Auf- 
findung von Diamanten in Boh- 
men 189, 188. — Bestatigung der 
Echtheit der béhmischen Diaman- 
ten 140, 336. — Beitrag zur Ge- 
schichte des Horizontalpendels 
150, 150. 

Saigey, Versuch tber den Rota- 
tionsmagnetismus 15, 88. 

Sainte-Claire-Deville, s. De- 
ville. 

Saint-Evre, E, Darstellung des 
Kobaltgelb 88, 496. 

Sale, Wirkung des Lichts auf den 
elektrischen Widerstand des Selens 
150, 333. 

Salet, G., Untersuch. des Schwe- 
fels mit dem Spektroskop 187, 
171. — Ueber das v. Joddampf 
ausgesandte Licht 147, 319. 

Salm-Horstmar, W. Fr. First 
zu, Untersuchung eines: krystal- 
lisirten Kalksalzes 35, 515. — 
Konservation des destillirten Was- 
sers 35, 526. — Zerlegung des 
Torfs 53, 624. — Quellsiurege- 
halt verschiedener Substanzen 54, 
254. — Ausdehnung des Was- 
gers unter 0° 62, 283. — Ver- 
halten einiger Krystallé gegen 
polarisirtes Licht 84, 515. — 
Optisches erhalten eines aus 
Bergkrystall geschnittenen Pris- 
mas, dessen’ eine Flache senkrecht 
gegen die Krystallaxe ist 85, 318. 


==! Aap 


— Optisches Verhalten vy. Pris- 
men aus Doppelspath und aus 
Beryll, die so geschnitten sind, 
dass eime Flache rechtwinklig zur 
optischen Axe ist 86, 145. — 
Ueber epipolisirtes Licht 88, 175. 
— Optisches Verhalten yon Pris- 
men aus Doppelspath, Beryll, 
Quarz und Arragonit 88, 591, — 
Substanz der griimen Infusorien 
93, 159. — Untersuchung des 
Stoffes, den die kleinsten griinen 
Infusorien enthalten 94, 466; Be- 
richtigung dazu 95, 176. — Ueb. 
das dispergirte rothe Licht im d. 
Auflésung des Chlorophylls 94, 
467 — Untersuchung des grii- 
nen Stoffes wahrer Infusorien 97, 
331. — Fluorescenz eines Stoffes 
in der Rinde yon Fraxinus ex- 


celsior 97, 637. 644. — Fluores- | 
cenz des Aesculetins 98, 189. — | 
Beobachtungen tb, Fluorescenz 98, | 
343. — Ueber Chlorplatinalumi- | 
nium 99, 638. — Ueb. eine kry- | 
stallinische Substanz aus d, Rinde | 
welche | 
eine blaue Fluorescenz erzengt | 


100, 607; 101, 400. — Ueb. die | 


yon Fraxinus excelsior, 


unter gewissen Umstianden gelb 
erschemende Fluorescenz einer 
Auflésung yon Fraxin 103, 652. 
— Ueber eme auffallende Licht- 
erscheinung bei totaler Reflexion 
des Wolkenlichts nach Sonnen- 
untergang 104, 647. — Merkwir- 
dige blaue Lichterscheinung im 
Gletschereise 106, 334. — Ueb. 
das krystallisirende Spaltungspro- 
dukt des Fraxins 107, 327. — 
Darstellung einer Glasmasse, wel- 
che im elektrischen Lichte frei 
von Fluorescenz ist 108, 648, — 
Brechbarkeit der ultrayioletten 
Strahlen, beobachtet mit verschie- 
denen Prismen von Quarz 109, 
158. — Ueber eine fluorescirende 
Flissigkeit aus der Wurzelrinde 
von Rhamnus Frangula 109, 539, 
— Fluor in der Asche von Ly- 
copodium clavatum 111, 339, — 
Lithion, als wesentliche Bedingung 
zur Fruchthildung der Gersten- 
pflanze 111, 642, — Ueber gute 
und schlechte,Prismen aus, Quarz 


112, 636. -- Fluorescenz der 
Warme 113, 54. — Lithion und 
Fluorkalium als Bedingung zur 
Fruchtbildung der Gerste 114, 
510. — Verhalten des Quarzes 
beim Aetzen und beim Schleifen 
120, 334. — Schmelzung des 
Eises mittelst concentrirter Son- 
nenstrahlen 122, 189. — Ueber 
die zur Fruchtbildung des Wei- 
zens nothwendigen anorganischen 
Stoffe 123, 377. — Ueber die 
erhéhte Warmestrahlung einer mit 
kohlensaurem Natron titberzogenen 
Platinplatte 123, 653. 


Sandberger, F., Kin gemeinschaft- 


liches Vorkommen von Augit und 
Hornblende 76, 111. — Karmin- 
spath eim neues Mineral aus der 
Ordnung der Arseniate 80, 391. 
— Vorkommen des Smaragdo- 
Chalcits in Nassau 82, 133. — 
Zur Kenntniss des Augits u. der 
Hornblende 83, 453. — Oyan- 
stickstofftitan aus Nassau 83, 596. 
— Bleilasur (Linarit) aus Nassau 
85, 302. — Vorkommen des Man- 
ganspaths in Nassau 88, 491. — 
Eisenblau als neueste Bildung 92, 
494, — Ueber den Beudantit u. 
seine Modifikationen 100, 611. — 
Ueb. den Karminspath 103, 345. 
— Antimonkupfernickel ein neues 
krystallisirtes Hiittenprodukt 103, 
526. — Brochantit aus Nassau 
105, 614. — Umwandlung von 
Kalkspath in Arragonit 129, 472. 


Sandberger, G., Neues Messin- 


strument fiir direkte Vertikalmes- 
sung von Vertiefungen u. Erhdé- 
hungen kleinerer besonders natur- 
historischer Gegenstinde 85, 97. 
— Kantenmessung von Krystal- 
len mittelst, des geognostischen 
Kompasses 94, 462, — Das Lep- 
tometer 94, 464. 


Sande-Backhuyzen, H. G. van 


de, Zur Theorie des. Polaristrobo- 
meters und des drehenden, Nicols 
145, 259. 


Sander, Th., Chemische Unter- 


suchung e. Silberkupferglanzes. v. 
Rudelstadt in Schlesien 40, 313. 


Santen, y., Ueber Gallertsinre 9, 


117. — Farnkrautol 9, 122. 


— 156° = 


Santi-Linari, s. Linari. 

Sarasin, E., Phosphorescenz ver- 
diinnter Gase nach dem Durch- 
gang einer elektr. Entladung 140, 
495. — s. de la Rive. 

Sartorius v. Waltershausen, 
W., Zur niheren Kenntniss des 
Dolomits in den Walliser Alpen 
94, 115. — Parastilbit eine neue 
Mineralspecies 99, 170. — Che- 
misch-mineralogische Beschaffen- 
heit einiger Mineralkérper aus d. 
Dolomitformation des Binnenthals 
in Wallis mit Beitrigen v. Uhr- 
laub und Nason 100, 537. 

Sarzeau, Kupfer in Pflanzen 19, 
448. — s. Malaguti. 

Sass, A. F., Baron von, Niveau- 
verainderungen des Wasserspiegels 
der Ostsee 120, 646; 126, 178. 
— Der Meteorit von Tamentit in 
Tuat in Afrika nach dem Berichte 
G. Rohlf’s 129,176. — Che- 
mische Konstitution des Ostsee- 
wassers in verschied. Gegenden 
129, 412. — Niveauverschieden- 
heit des Wasserspiegels der Ost- 
see 129, 429. 

Sauber, W., Brechungs- und Zer- 
streuungsyerhiltnisse einiger orga- 
nischen und anorganischen Sub- 
stanzen 117, 577. 

Sausse, Ueber die Feuerkugel vom 
4. August 1858, 104, 655. 

Saussure, H.B., Ueb. d. Lac de 
Joux 16, 595. 

Saussure, Necker de, Ueber die 
dunkelblauen Strahlen der Abend- 
rothe 46, 351. —- Ueb. d. Nord- 
lichter und das Funkeln der Fix- 
sterne in Schottland 56, 510. 

Saussure, Th. de, Kohlensiure- 
eae der Atmosphare 14, 390; 

9, 391. — Sauerstoffabsorption 
der Oele 25, 364. — Zuckerbil- 
dung beim Keimen des Weizens 
32, 194, — Anwendung des Bleis 
zur Eudiometrie 38, 171. 

Sauvage, Neues Vorkommen des 
Geokronits 52, 78. 

Savart, F., Eine besondere Art 
von Ténen 10, 288. — Kiinst- 
liche Blitzréhren 18, 117. — Zer- 
setzung des Ammoniaks durch 
Metalle 13, 172. — Transversale 


und longitudinale Schwingungen 
vy. Staben 13, 402. — Elasticitat 
der regelmassig krystall. Kérper 
16, 206. — Ueber das Gefiige d. 
Metalle 16, 248. — Grenze der 
Horbarkeit fiir hohe Téne 20, 
290; fiir tiefe Tone 22, 596. — 
Faraday tber seine sekundaren 
Klangfiguren 26, 194. — Beschaf- 
fenheit der durch kreisrunde Oeff- 
nungen aus dinner Wand stré- 
menden Flissigkeitsstrahlen 29, 
353; 33, 451. 520. — Stoss eines 
Flissigkeitsstrahls gegen e. kreis- 
runde Flache 29, 356. — Ueber 
die Ursachen der Tonhéhe 51, 
555. + Von d. Vibrationsphano- 
menen beim Ausfliessen von Fliis- 
sigkeiten durch kurze Ansatzréh- 
ren 90, 389. 

Savart, N., Eimige Thatsachen 
tiber die Reflexion der Schall- 
wellen 46, 458. — Versuche ib. 
den Einfluss der Elasticitat bei 
frei schwingenden Saiten 57, 403; 
58, 252. — Ueb. die Beschaffen- 
heit der stehenden Wellen 66, 
374. 

Savary, Magnetisirung mittelst 
gemeiner und galvanischer Elek- 
tricitat; merkwirdige Periodicitat 
und Hinfluss von Metallschirmen 
dabei 8, 352; 9, 443; 10, 73, — 
Neues Hygrometer 54, 147. 

Saweljew, A., Polarisationserschei- 
nung, beobachtet beim Durchgang 
magnetoelektr. Strome durch Fliis- 
sigkeiten 78, 516. — Ueber den 
galvanischen Leitungswiderstand 
der Flissigkeiten in einigen be- 
sonderen Fallen E IV, 456. — s. 
Lenz. 

Sawitsch, Héhenbestimmungen im 
Kaukasus 49, 415. — Hohe des 
Asow’schen Meeres itber dem Kas- 
pischen EI, 354. 

Saxton, Beschreibung seiner mag- 
netoelektrischen Maschine 39, 401. 

Scacchi. A., Ueb. d. Humit u. d. 
Olivin des Monte Somma E III, 
161. — Ueber d. Sommit (Ne- 
phelin), Mizzonit u. Mejonit E IT, 
478. — Untersuchungen ib. He- 
miedrie 109, 365. 

Scanlan, Ueber die Schwarzung 


— 17 — 


des salpetersauren Silberoxyds 
durch Licht 46, 632. 

Schabus, J., Monographie des 
Euklases 88, 608. — Krystall- 
form des Karntner Vanadinits 
100, 297. — Beitrage zur kry- 
stallographischen Chemie 116, 412. 
Ese ep den Pulshammer 122, 
175. 

Schaffer, J., Ueber einige Dop- 
pelsalze d. Jodantimons 109, 611 

Schafarik, s. Safatik. 

Schaffgotsch, Graf F., Unter- 
suchung eines Jamesonits aus 
Estremadura 38, 403. — Ueber 
Hisenoxydnatron und Thonerde- 
natron 43, 117. — Isomorphie 
zwischen manchen kohlensauren 
u. salpetersauren Salzen 48, 335. 
— Zur Kenntniss der Beryllerde 
50, 183. — Zusammensetzung d. 
Magnetkieses 50, 533. — Zusam- 
mensetzung des Wolframs 52, 
475. — Hinige Apparate fiir sub- 
jektive Farbenerscheinungen 54, 
193. — Anwendung des Borax- 

lases zur quantitativen Analyse 

7, 263. — Analyse des Seignette- 
Salzes 57, 485. — Ueber das 
specifische Gewicht der Kiesel- 
erde 68, 147. — Berechnung d. 
specifischen Gewichts yon Ge- 
mengen 71, 129; dazu C. Schmidt 
72, 175. — Specifisches Gewicht 
des Selens 90, 66. — Hine akusti- 
sche Beobachtung 100, 352. — 
Ueber eine Erscheinung bei plotz- 


lich aber schwach gedndertem | 


Luftdruck 100, 650. — Akusti- 
sche Beobachtungen 101, 471. — 
Ueb. zwei ausgezeichnete Beispiele 
d. Schmelzpunkterniedrigung 102, 
293; Berichtigung 644. — Der 
Tonflammenapparat 102, 627. — 
Ein alter Versuch im neuen Ge- 
wande 103, 349. — Vorschlag 
zur Scheidung der Talkerde von 
Natron und yon Kalk 104, 482. 
-— Trennung der Talkerde von 
Lithion 106, 294. — Bestimmung 
” freier Borsiéure und Flichtigkeit 
dieser Siure 107, 427. — Be- 
stimmung freier Salpetersdure 108, 
64, — Tafel zur Zurickfihrung 
der Eigenschwere fester Kérper 


auf 174° C. 109, 544. — Ana- 
lyse ohne Waage 112, 615. — 
Neue sympathetische Schrift 113, 
192. — Zur Scheidung des Stron- 
tians von Kalk 113, 615. — Er- 
mittlung des Eigengewichts fester 
Kérper durch Schweben 116, 279. 

Schafhautl, s. Pellisov. 

Schaper, Die Temperaturverhilt- 
nisse yon Elbing in Preussen 68, 
575. 

Scharff, F., Ausheilung verstiim- 
melter oder im Wachsen behin- 
dert gewesener Krystalle mit vor- 
zugsweiser Beriicksichtigung des 
Quarzes 109, 529. 

Scharlan, Bestimmung des Ge- 
halts der Chinarinde an Chinin 
und Cinchonin 24, 182. 

Scheele, Eigenthimlichkeit des 
citronensauren Kalks 9, 31. 


Scheerer, Th., Methode das Ko- 
baltoxyd sowie das Nickeloxyd u. 
Manganoxydulyon Hisenoxyd, von 
der Arsenik- und arsenigen Siure 
zu trennen 42, 104. — Ueber 
zwei norwegische Kobalterze von 
dea Skutteruder Gruben 42, 546. 
— Zersetzung d. neutralen schwe- 
felsauren Hisenoxyds beim Kochen 
seiner Auflésung 44, 453. — Pro- 
dukte, welche bei der Verwitte- 
rung des Schwefelkieses in der 
Natur gebildet werden 45, 188. 
— Zusammensetzung d, Elaoliths 
46, 291. — Ueber Eladolith und 
Nephelin 49, 359. — Neues Vor- 
kommen yerschiedener Fossilien, 
welches mit dem zu Finbo in 
Schweden grosse Aehnlichkeit hat 
49, 533. — Euxenit eine neue 
Mineralspecies 50, 149. — Ueber 
zwei natirlich yorkommende Ar- 
senikstufen des Eisens 50, 153. 
— Untersuchung des Allanit, Or- 
thit, Cerin und Gadolinit 51, 407. 
465; 56, 479. — Ein neues Me- 
tall, Didym 56, 503. — Neues 
Vorkommen des Nickels 58, 315. 
— Wohlerit eine neue Mineral- 
species 59, 327; 61, 222. — 
Leichte Darstellung reiner Zirkon- 
erde 59, 481. — Temperatur- 
Maximum in einem Hohofen und 
Effekt der erwirmten Geblaseluft 


= bs = 


60, 508. — Fundort u. Krystall- 
form der phosphorsauren Ytter- 
erde 60, 591. — Bernstem in 
Norwegen 61, 223. — Ueber d. 
Aegirin 61, 548. — Ueb. Allanit, 
Gadolinit und verwandte Mine- 
ralien 61, 636. — Polykras und 
Malakon zwei neue Mineralspecies 
62, 429. — Yttrotitanit eine neue 
Mineralspecies 63, 459. —- Unter- 
suchung d. Sonnensteins 64, 153. 
— Mikroskopische Untersuchung 
verschiedener Mineralien 64, 162. 
— Zusammensetzung des Titan- 
eisens und Tantalits 64, 489. — 
Zur Kenntniss norwegischer Mi- 
neralien 65, 276. — Zur Kennt- 
niss des Sefstroémschen Friktions- 
pbinomens 66, 269. — Bestim- 


mung des specifischen Gewichts 


yon Mineralien 67, 120. — Ueb. 
eine eigenthiimliche Art. der Iso- 
morphie, polymere Isomorphie 68, 
319; 71,172. — Chemische Kon- 
stitution der wasserhaltigen Mag- 
nesia-Karbonate in Bezug auf po- 
lymere Isomorphie 68, 376. — 
Ueber das Hydrat. des kohlen- 
sauren Kalks 68, 381. — Atom- 
gewicht der Talkerde nebst Be- 
merkung iber die polymer -iso- 
morphe Erstattung derselben durch 
basisches Wasser 69, 535; 70, 
407. — Auftreten des basischen 
Wassers im Mineralreich 70, 411. 
— Chemische Konstitution der 
Augite, Amphibole und verwand- 
ten Mineralien 70, 545. — Neo- 
lith ein Mineral jiingster Bildung 
T1, 285. — Uebersicht der For- 
meln simmtlicher Mineralien, bei 
deren chem. Konstitution die po- 
lymere Isomorphie eine Rolle 
spielt 71, 445. — Untersuchung 
einiger Mineralien;. welche tantal- 
siuredhnliche? Metallsauren ent- 
halten 72, 561. — Ueber einige 
Punkte aus dem Gebiete der po- 
lymeren Isomorphie, welche von 
Naumann usw. in Frage gestellt 
sind 73, 155. — Ueber das Ab- 
setzen aufgeschwemmter pulver- 
formiger Kérper in Flissigkeiten 
82, 419. — Zur niheren Kennt- 
_niss:des!polymeren Isomorphismus 


84, 321; 87, 73; 95, 497. 615. 
— Chemische Konstitution der 
Hydro-Magnesia-Karbonate vom 
Standpunkt der polymeren Iso- 
morphie 85, 287. — Methode zur 
quantitativen Scheidung d. Hisen- 
oxyds von Hisenoxydul 86, 91; 
93, 448. — Zusammensetzung 
einer Reihe wasserhaltiger Hisen- 
oxydkali-Sulfate 87, 73. — Chem. 
Konstitution der Hydro-Mangan- 
Karbonate 87, 8%. — Ueber 
Pseudomorphosen nebst Charak- 
teristik einiger Arten derselben 
89.1; 90, 315; 91, 378; 92, 612; 
93, 95. — Ueber die angeblichen 
Pseudomorphosen: des Serpentins 
nach Amphibol, Augit u. Olivin 
92, 287. — Mineralogische Cha- 
rakteristik des Prosopits 10}, 361. 
— Ueber die chemische Konsti- 
tution der Amphibole und Augite, 
besonders in Bezug auf Rammels- 
berg’s Analysen hierher gehériger 
Species 95, 598. — Widerlegung 
der Eimwirfe R. Blum’s gegen 
die paramorphe Natur des Spreu- 
steins ( Paléo-Natrolith) nebst 
neueren Beobachtungen ib. dieses 
Mineral 108, 416. — Atomistische 
Konstitution der Kieselsiure ab- 
geleitet aus d. specifischen Warme 
des Siliciums 118, 182. — Ueber 
eine angebliche Pseudomorphose 
des Spreusteins (Paléo-Natrolith) 
nach Cancrinit nebst Bemerkung. 
tber den Elaolith 119, 145. — 
Astrophyllit und sein Verhiltniss 
zu Augit und Glimmer im Zirkon- 
syenit, nebst Bemerkungen iib. die 
plutonische Entstehung solcher 
Gebilde 122, 107. — Genaue 
quantitative Bestimmung d. Hisen- 
oxyduls in Silikaten, namentlich 
im den Glimmern 124, 94. — 
Bildung der erzbegleitenden Mi- 
neralien J, 314. 

Scheerer, Th. und W. Francis, 
Ueb. einige Verbindungen d. Arse- 
niks: mit. dem Kobalt 50,.513. 

Scheerer, Th. und Chr, Lang- 
berg, Untersuchung: der Gicht- 
gase eines norwegischen Hisenhoh- 
ofens 60; 489. 

Scheffler, H., Die Statik-der Netz- 


— 159 


haut und die pseudoskopischen 
Erscheinungen 127, 105. 

Scheibler, Akustische Versuche 
29, 390. — Untersuchungen itber 
die sogenannten Schwebungen od. 
Stésse 32, 333. 492. 

Scheidhauer, C. H., Untersu- 
suchung eines quecksilberhaltigen 
Fahlerzes aus Ungarn 58, 161. 
— Desgl. eines Albits von Sna- 
rum 61, 393. — Chemische Zu- 
sammensetzung des Cubans 64, 
280. — Desgl. des Kyrosits 64, 
282. 

Schellbach, K. H., Ein Mittel 


sikalische Higenschaften d. Kises 
und deren Zusammenhang mit d. 
vorziglichsten Phi&inomenen der 
Gletscher 80, 177. — Vertheilung 
der mittleren Jahrestemperatur 
in den Alpen 82, 161. 369. — 
Durchsichtigkeit und Farbe des 
Himmels in grésseren Héhen der 
Alpen 84, 298. — Bemerkungen in 
Beziehung auf die Temperatur- 
verhaltnisse des Pleissenberges 89, 
159. — Ueber die Bestimmung 
des Tagesmittels aus den Tempe- 
ratur-Extremen und der Warme 
um 9 Uhr Morgens 92, 467. 


die Schwierigkeiten des Studiums | Schlagintweit, A. u. H., Ueber 


der Katoptrik und Dioptrik zu 
erleichtern 76, 606. — Eime An- 
wendung der Schwungkraft 90, 
472. — Akustische Abstossung 
und Anziehung 139, 670; 140, 
325. 495. — Apparat zur Er- 


den Kohlensauregehalt der Atmo- 
sphére in den Alpen 76, 442. — 
Einige Héhenbestimmungen in den 
westlichen Alpen 86, 575. — 
Héhe der Gipfel des Monte Rosa 
E Ii, 615. 


mittlung der Gesetze des Luft- | Schlagintweit, A., H. und R., 


widerstandes, 143, 1. 
Schellbach, P., Verhalten des 
Stibithyls gegen Sulfocyanallyl, 


Astronomische Ortsbestimmungen 
und magnetische Beobachtungen 
in Indien u. Hochasien 112, 384. 


Senfél 109, 607; Berichtigung | Schleiden, M. J., Ueber den ve- 


110, 152. 
Schering, E,, Zur mathemati- 
schen, Theorie. elektrischer Stréme 


getabilischen Faserstoff und sein 
Verhaltniss zum Stirkemehl 43, 
391. — s, Th. Vogel. 


104, 266. Schleiden, M. J. und E. E. 


Schieck, O., Ueber dic Bewegung 
im widerstehenden Medium 127, 


Schmid, Ueber die Vegetation 
der Futterwicke 71, 138. 


524. Schleiermacher, Gebrauch der 


Schiff, H,, Ueber sogenannte iiber- 
sittigte Salzlésungen 129, 292. 
Schimkow,, A., Spektrum des 


analytischen Optik bei der Kon- 
struktion optischer Werkzeuge 


14, 


elektrischen Biischel- und,Glimm- | Schmedding, Versuche tiber die 


lichts in der Luft 129, 508. 
Schischkoff, s. Bunsen, 


Dichtigkeit des Wasserdampfs 
27, 40. 


Schitko, Seine Formel fiir die | Schmid, E. E., Krystallgestalt u. 


Dichtigkeit. des, Wasserdampfs 
ay, 59 

Schlagdenhauffen, s. Freyss. 

Schlagintweit, A., Ueber die 
Isogeothermen, der Alpen 77, 305. 
— Thalbildung und Formen, der 
Gebirgsziige. in, den Alpen 81, 177. 
— Menge, der, Kohlensaure in. den 
héheren Schichten, d. Atmosphire 
“87, 293: — Temperatur des Bo- 
dens u. der Quellen, in d. Alpen | 
E IV, 576. 

Schlagintweit, H., Regenverhalt- | 
nisse der Alpen 78, 145. — Phy- | , 


optisches Verhalten des Kises bei 
langsamer Schmelzung 55, 472. 
— Versuch einer induktorischen 
Entwicklung d. Undulationstheorie 
56, 393: 541. — Gewicht: und 
Gewichtsyerhiltnisse. der Atmo- 
sphire 78, 275. — Chemisch-mi- 
neralogische Mittheilungen (De- 
tveffend Xanthosiderit, Titaneisen, 
Olivin) 84, 495. — Ueber die 
basaltischen Gesteine der Rhén 
89, 291. — Interferenz des’ po- 
larisirten Lichts. 89, 351. — 
Voigtit. em. neues: Mineral vom 


— 160 


Ehrenberg bei Imenau 97, 108. 
—  Andalusit von Wunsiedel, 
Meissen und Freiberg 97, 113. 
— Der Melaphyr von den Mom- 
biachler Héfen und der darin ein- 


244. 539. — Beschaffenheit des 
Filtrats bei Filtration von Gummi-, 
Eiweiss-, Kochsalz-, Harnstoff- u. 
Salpeterlésung durch thierische 
Membran 114, 337. 


geschlossene Labrador 119, 138. | Schmidt, W., Seine Metallthermo-, 


— Schaumkalk v. Lengefeld 119, 


meter 130, 176. 


324. — Ueber den Coélestin in| Schmiedel, Héhenmessungen in 


der Thiiringer Trias 120, 637. 


der Schweiz 5, 105. 


— Ueber Okenit 126, 143. —|Schmitt, A., Markus’ neue Me- 


Ueber den Arragonit yon Gross- 
Kammsdorf 126, 147. — Ueber 


thode grade Stahlstibe durch den 
Strich zu magnetisiren 106, 646. 


Psilomelan 126, 151. — Minera-|Schmulewitsch, G., Hinfluss d. 


logische Mittheilungen: Whewellit 
und verwandte Formen 142, 111; 


Warme auf d. Elasticitat d. Kaut- 
schucks 144, 280. 


Desmin 115; Mesolith 118. — s.| Schnabel, C., Beobachtungen tb. 


Schleiden. 

Schmid, W., Zersetzung des Jod- 
bleis durch Licht 127, 493. 

Schmidt, Beobachtung der Tem- 
peratur im Bohrloch zu Riders- 
dorf 28, 233. 

Schmidt, C., Ueber Saccharit 61, 
385. — Untersuchung d. Pime- 
liths von Schlesien 61, 388. — 
Berechnung des specifischen Ge- 
wichts von Gemengen 72, 175, 

Schmidt, E., s. Hecker. 

Schmidt, G. G., Zu Koch’s Ver- 
such tber das Ausstrémen der 
Luft 2, 39. — Neues Anemometer 
14, 59. — Beschaffenheit der 
Atmosphire an ihrer oberen 
Grenze 39, 82. 

Schmidt, J. F. J., Ueber Stern- 
schnuppenbeobachtungen 80, 422. 


das Sternschnuppenphanomen in 
der Nacht zum 13. Nov. 1836 zu 
Gummersbach 39, 363. — Ana- 
lyse ausgezeichneter Mineralien u. 
technischer Produkte 71, 516. — 
Analyse verschied. Kohleneisen- 
steine aus der Steinkohlenablage- 
rung an der Ruhr 80, 441. — 
Untersuchung einer krystallisirten 
Schlacke von der Sayner Hiitte 
84, 158. — Das Breithaupt’sche 
Mineral Plakodin wahrscheinlich 
ein Hiittenprodukt 84, 585. — 
Ueb. d. sogenannten Hisenamianth 
85, 462. —- Neue Art von Kry- 
stallmodellen aus Glas 95, 626. 
— Analytisch-mineralogische Mit- 
theilungen (betreffend Zinkerze, 
Antimonocker, Thoneisenstein, Do- 
lomit) 105, 144. 


— Beschreibung eines in der| Schnauss, J., Neue Versuche mit 


Nacht zum 9. Januar 1850 in 
der Rheinprovinz gesehenen Feuer- 


dem Leidenfrost?schen Phinomen 


19, 4382. 


meteors 83, 158. — Berechnung | Schneebeli, H., Ueber d. Schall- 


der Durchmesser von Mondhéfen 
92. 324. 

Schmidt, L., Ueber die elektr. 
Stréme und die Spannungsgesetze 
bei den Elektrolyten 109, i06. 

Schmidt, Wilibald, Filtrationsge- 
schwindigkeit verschied. Flissig- 
keiten durch thier. Membran 99, 
337. — Versuche tiber Endosmose 
d. Glaubersalzes 102, 122.— Aus- 
dehn. durch d. Temperatur, specif. 
Gew., Brechungsexponenten, gal- 
vanischer Leitungswiderstand und 
galvanische Polarisation der Koch- 
salz- und Salpeterlésungen 107, 


geschwindigkeit d. Luft in Réhren 
136, 296. — Verhialtniss d. Quer- 
kontraktion zur Langendilatation 
140, 598. — Ueber den Stoss 
elastischer Koérper und eine nu- 
merische Bestimmung der Stoss- 
zeit 143, 239. — Die Warmever- 
haltnisse in ténenden Luftsaulen 
144, 335. — Bestimmung der ho- 
rizontalen Komponente des Erd- 
magnetismus auf chem. Wege 144, 
640. — Stossversuche mit Kugeln 
aus verschiedenem Metall 145, 
328. — Zur Kenntniss des Stab- 
magnetismus E VI, 141. 


—° Abt 


Schne dermann, Analyse des An- 
thosiderits 52, 299. 
Schneider, G., Beobachtungen y. 
Extra-Regenbigen 145, 174. 
Schneider, J., Phosphorescenz 
durch mechanische Mittel 96, 282. 
— UVeb. einige elektrische Meteore 
98, 324. — Ueb. die elektrischen 
Erscheinungen in den Vereinigten 
Staaten 101, 309. — Ein Elektro- 
meteor 110, 335. — Blitze ohne 
Donner 114, 333. — Merkwiir- 
dige Erscheinungen bei dem Ge- 
witter vom 26. April 1862, 115, 
659. — Erzeugung yon Ténen 
durch Warme 117, 622; 120, 654. 
— Ueb. d. Farbstoff einiger Edel- 
steme 117, 653. — Leuchtende 
Wolken 119, 333. 

Schneider, R., Zusammensetzung 
des Wismuthoxyds und Atomge- 
wicht des Wismuths 82, 303. — 
Neues Verfahren bei der Abschei- 
dung d. Arseniks aus organischen 
Substanzen 85, 433. — Ueb. das 
Wismuthoxydul 88, 45. — Be- 
merkungen tiber eimige Aequiva- 
lentzahlen 88, 314. — Kupfer- 
wismuthglanz, eme neue Mineral- 
species 90, 166. — Ueber das auf 
trocknem Wege dargestellte Wis- 
muthsulfuret 91, 404. — Ueber 
das Kupferwismutherz von Wit- 
tichen und iber das Verhalten 
yon Kupferoxydlésungen gegen 
metallisches Wismuth 93, 305. 472; 
97, 476. — Ueber eine neue 
Verbindung von Wismuth mit 
Chlor und Schwefel 93, 464. — 
Ueber einen Harzer Wolfram 93, 
474. — Ueber Selenwismuth und 
selenbasisches Chlorwismuth 94, 
628. — Darstellung d. schwefel- 
basischen Quecksilberchlorids auf 
trocknem Wege 95, 167. — Dar- 
stellung reinen krystallisirt. Queck- 
silbersulfurets 95, 169. — Ueber 
das Wismuthchlorir 96, 130. — 
Ueber ein eigenthiimliches Ver- 
halten des Wismuths beim Er- 
starren 96, 494. — Darstellung 
des Zweifach - Schwefelwismuths 
auf nassem Wege 97, 480. — 
Ueber das Aequivalent des An- 
timons 97, 483; 98, 293. — Ueb. 


das Dreifach-Jodwismuth 99, 470. 
— Aequivalentgewichte d. Nickels 
und Kobalts 101, 387. — Aequi- 
valent des Mangans und neue 
Bildungsweise des Manganoxyds 
107 605. — Ueber das Aequiva 
lent des Nickels 107, 616. — 
Ueber Aequivalente und Aequi- 
valentbestimmungen im Allgemei- 
nen 107, 619. — Ueber einige 
Antimonverbindungen 108, 407. 
— Bemerkung zu einer Angabe 
itber die Zersetzungsprodukte des 
salpetersaur. Tetrathylammonium- 
oxydes 109, 381. — Ueber das 
Jodantimon und die Isomorphie 
desselben mit dem Jodwismuth 
109, 609. — Wismuth- und An- 
timon - Jodosulfuret 110, 147. — 
Zur maassanalytischen Bestim- 
mung des Antimons 110, 634. — 
Verhalten des Zweifach-Schwefel- 
zinns gegen Jod Ill, 249. — 
Einwirkung des Jods auf die 
Buttersiure 113, 169. — Ueber 
die Amidobuttersiiure 114, 627. 
— Ueber natiirliches und ktinst- 
liches Kupferwismutherz 127, 302. 
— Neue Verbindung yon Schwe- 
felquecksilber mit Schwefelkalium 
127, 488. — Zur Kenntniss der 
Zinnselenide 127, 624. — Ueber 
das Selenbromiir 128, 327. — 
Selenbromid 129, 450. — Die 
Verbindungen des Selens mit dem 
Jod 129, 627. — Ueber Selencyan 
und Schwefelcyan 129, 634. — 
Bemerkung zu der Abhandlung 
des Dr. y. Sommaruga tiber die 
Aequivalente des Nickels und Ko- 
balts 130, 803. — Neue Reihe 
krystallisirter Platinverbindungen 
136, 105. — Neue Schwefelsaize, 
acht Abhandlungen 136, 460; 
138, 299. 604; 139, 661; 141, 
519; 148, 625; 149, 381; J, 158. 
— Verhalten einiger Alkaloide 


-gegen Zucker- und Schwefelsdure 


147, 128. 


Schneider, W. G, Ueber das 


Meteoreisen von Seelisgen 74, 57. 


Schnurrer, Chronik der Seuchen 


6, 22. 


Schobl, E., Verbreitung und Wir- 


kung der freien Hlektricitat an 
11 


— 162 


und in ihren Leitern nebst Spu- 
ren von strahlender Hlektricitat 
84, 267. — Géanzliche Beseitig. 
des schadlichen Raumes bei Luft- 
pumpen 84, 544. 

Schénbein, C. F., Verhalten des 
Zinns und des Hisens gegen die 
Salpetersiiure 37, 390. — Ver- 
halten des Kisens gegen Salpeter- 
siure 37, 590; 38, 444. — Ver- 
halten des Eisens zum Sauerstoff 
38, 492. — Ueber Faraday’s Hy- 
pothese in Betreff der Ursache 
der Passivitit des Hisens in Sal- 
petersdure 39, 137. — Ueber 
salpetersaure Hisenoxydsalze 39, 
141. — Unzulanglichkeit der bis- 
herigen Hypothesen iiber die Pas- 
sivitit des Eisens 39, 342. — 
Neuer Beweis firden chemischen 
Ursprung der voltaischen Elektri- 
citat 39, 851. — Neue Beobach- 
tungen tiber Erregung u. Aufhe- 
bung der Passivitdt des Hisens 
40, 193; 41, 41. — Verhalten d. 
salpetrigen Saure zu dem Wasser 
und eime damit in Verbindung 
stehende eigenthimliche Dampf- 
bildung 40, 382. — Chemische 
Beschaffenheit der irisirenden Me- 
tallflachen Nobil’s 40, 621. — 
Ueber das mit Bleihyperoxyd 
voltaisch kombinirte Eisen 41, 
55. -- Ueber die Passivitat des 
Wismuths 43, 1. — Bemerkungen 
tber die Erfahrungen Hartley’s 
in Betreff des Hisens 43, 13. — 
Elektromotor. Verhalten einiger 
Hyperoxyde, des Platins und des 
passiven Eisens 43, 89. — Ueb. 
die Passivitit des Hisens 43, 103. 
— Neue Beobachtungen ittb. volt. 
Stréme, erregt durch chemische 
Tendenzen 43, 229. — Ueber 
Fechner’s ,,Rechtfertigung d. Kon- 
takttheorie des Galvanismus* 44, 
59. — Ursache der Farbenver- 
anderungen, welche manche Kér- 
per unter dem Hinfluss d. Warme 
erleiden 45, 263. — Ueber elek- 
trische Polarisation fester und 
flissiger Leiter 46, 109; 47, 101; 
56, 135. 235. — Ueber die von 
Berzelius in Betreff der Passivitéat 
des Hisens geiusserten Ansichten 


46, 331. — Chemische Verande- 
rungen, welche Salpetersaure, 
Weingeist und Aether unter dem 
gedoppelten Einfluss des volt. 
Stroms und des Platins erleiden 
47, 563. — Ueb. d. Ammonium- 
amaleam 49, 210. — Ueber eine 
volt. Saule von ungewdhnlicher 
Kraft 49, 511. — Neue volt. 
Sdule 49, 589. — Ueber den 
bei der Elektrolysation des Was- 
sers und dem Ausstrémen der 
gewohnl. Hlektricitat aus Spitzen 
sich entwickelnden Geruch 50, 
616. — Direkte Oxydirbarkeit 
des Platins und des Goldes 56, 
235. — Elektrolysirende Wir- 
kungen der einfachen Kette 57, 
35. — Ueber einen eigonthim- 
lichen Zustand des Hisens 57, 63. 
— Ueber die Sauer-Wasserstoff- 
siule 58, 361. — Einige Bemer- 
kungen in Betreff der Arbeiten 
von Martens ther die Passivitat 
des Eisens 59, 149. — Natur d. 
eigenthiimlichen Geruchs, welcher 
sich am positiven Pol einer Saule 
wahrend der Wasserelektrolyse 
wie auch beim Ausstrémen der 
gewohnl. Elektricitat aus Spitzen 
entwickelt 59, 240. — Neue Be- 
obachtungen tuber die Wirksam- 
keit der einfachen Kette und d. 
Passivitaét des Eisens 59, 421. — 
Volt. Thatigkeit des Sauerstoffs 
in der Grove’schen Gassiule 62, 
220; 74, 241. — Higenthimlich- 
keit der chem. und volt. Rolle, 
welche das dritte Sauerstoffatom 
der salpetrigen Séure und das 
zweite der Superoxyde des Man- 
gans und des Bleis spielen 63, 
406. — Ozon ist nicht salpetrige 
Sdure 63, 520. — Ueb. d. Natur 
des Ozons 65, 69; 67, 78. — 
Ueber die Anwesenheit d. Ozons 
in der atmosphirischen Luft°und 
die Rolle, welche es beim lang- 
samen QOxydiren spielen diirfte 
65, 161. — Ozon verglichen mit 
Chlor 65, 173. — Beleuchtung 
der Meinung Fischer’s betreffend 
das Ozon 65, 190; Erwiderung 
auf Fischer’s Replik 66, 593. — 
Einwirkung des Ozons auf organ. 


Substanzen 65, 196. — Ueb. die 
Versuche Williamson’s betreffend 
das Ozon 66, 291. — Eigen- 
thiimliche Darstellungsweise des 
Kaliumeisencyanids 67, 83. — 
Umwandlung des gelben Blutlau- 
gensalzes in das rothe 67, 86. — 
Hinwirkung des Lichts auf das 
= und rothe Blutlaugensalz 

7, 87. — Ozon als Oxydations- 
mittel 67, $9. — Ueber das Gua- 
jakharz 67, 97. 99; 73, 489; 75, 
351. — Salpetersiurebildung und 
Nitrifikation 67, 211. — Ueber 
die Oxydationsstufen des Stick- 
stoffs 67, 217. — Beziehung des 
Ozons zur Untersalpetersiure 67, 
225. — Einige chemische Wir- 
kungen des Platins 67, 233. — 
Einfluss der Elektricitat, des Pla- 
tins u. d. Silbers auf das Leuch- 
ten des Phosphors in atmosphar. 
Luft 68, 37. — Ueb. elektrisches 
Papier 68, 159. — Ueber die 
Salpeter-Schwefelsiure und deren 
Verhalten zum Schwefel, Selen, 
Phosphor und Jod 70, 87. — 
Eigenthiimliche Veranderung des 
Zuckers durch Salpeterschwefel- 
siure bewerkstelligt 70, 100. — 
Ueber verschiedene chemische Zu- 
stinde des Sauerstoffs 71, 517. — 
Einwirkung des Ozons, Chlors u. 


Broms auf Mangan- und basische | 


Bleisalze 72, 450. — Eigenthiim- 
liche sympathet. Dinte und An- 
wendung des mangansuperoxyd- 
haltigen Papiers als Reagens auf 
schweflige und salpetrige Saure 
72, 457. — Eigenthimliche Bil- 
dungsweise d. Uebermangansaure 
72, 459. — Neue Versuche tiber 
die Anwesenheit des Ozons in d. 
atmosphiarischen Luft 72, 462. — 
Ozon als Reagens fiir Mangan 72, 
466. — KHinwirkung des Lichts 
auf Jodbleistirke 73, 136. — Ver- 
halten der vegetabilischen Kohle 
zu Chlor, Brom, Jod, Chlorkalk 
und Untersalpetersiiure 73, 326. 
Chemische Wirkungen der 
Kartoffel 75, 357. — Ozon als 
Mittel zur Unterscheidung der 
Arsen- yon den Antimonflecken 
75, 361. — Eine Angabe tiber 


163 


das freiwillige Erblassen d. Man- 
ganschrift 75, 366. — Erzeugung 
des Ozons durch Phosphor in 
reinem Sauerstoffgas 75, 367. — 
Hat der Phosphor einen Geruch ? 
15, 3877. — Das Bleisuperoxyd 
mit dem Ozon verglichen 78, 162. 
— Ueber die chemische Theorie 
der volt. Siule 78, 289. — Chem. 
Mittheilungen (betreffend die Zer- 
setzung des Jod- u. Bromkaliums, 
einiger Chlormetalle und die des- 
oxydirende Wirkung der Kohle) 
78, 513. — Ozongehalt der bei 
der langsamen Verbrennung des 
Phosphors in atmosphir. Luft sich 
bildenden Siure 99, 473. — Znu- 
sammenhang d. katalytischen Er- 
scheinungen mit der Allotropie 
100, 1. — Eigenthiimliche Erzeu- 
gungsweise der salpetrigen Siure 
100, 292. — Entbliuung der In- 
digolésung durch saure Sulfite 
104, 300. — Fortgesetzte Unter- 
suchungen tb. den Sauerstoff 105, 
258 (Kinfluss des Platins auf che- 
misch gebundenen Sauerstoff 258 ; 
desgl. des Hisens 265; gegensei- 
tige Katalyse von Oxyden und 
Siuren und chemisch gegensiitz- 
liche Zustiinde des thitigen Sauer- 
stoffs 105,268. Ueber d. Zustand 
des im ozonisirten Terpentindl 
enthaltenen ibertragbaren Sauer- 
stoffs 106, 307; Zustand des ak- 
tiven Sauerstoffs der Superoxyde 
des Kaliums und Natriums 318. 
Reagentien auf das Wasserstoff- 
superoxyd 112, 281; Bildung des 
Wasserstoffsuperoxydes 287 ; lang- 
same Oxydation der Kérper in 
der atmospharischen Luft 300). — 
Ueb. die chemische Polaritiét des 
Sauerstoffs 108, 471. — Katalyt. 
Zersetzung des Wasserstoffsuper- 
oxyds durch Platin 109, 130. — 
Ueber den HO, haltigen Aether 
109, 134. — Bildung des Was- 
serstoffsuperoxydes wihrend der 
langsamen Oxydation der Metalle 
in atmosphirischer Luft 112, 445. 
— Ueber einige durch die Haar- 
rohrchen - Anziehung — hervorge- 
brachte Trennungswirkungen 114, 


ike 
1 


— 164° — 


Schénbein, C. F.u. R. Bottger, 
Ueber Schiesswolle, deren chemi- 
sche Zusammensetzung u. Higen- 
schaften 70, 320. 

Schénberg, Ueb. d. Uran 1, 265. 

Schone, E., Ueber die Verbindun- 
gen des Schwefels mit den Me- 
tallen der alkalischen Erden 112, 
193. — Ueber die Polysulfurete 
des Strontiums und Calciums 117, 
58. — Ueber das krystallisirte 
Kaliumhydrat 131, 147. — Ver- 
bindung des Schwefels mit den 
Alkalimetallen 131, 380. 

Schénemann, P., Der Messkeil, 
Instrument zur genauen Ausmes- 
sung der Dicke eines Korpers 
146, 612. 

Schénn, L., Anwendung cylindr. 
Linsen bei Spektralbeobachtungen 
144, 334. — Ueber d. Absorp- 
tionsstreifen des Blattgriins 145, 
166. — Zur Passivitat des Hisens 
und zur Elektrolyse EV, 319. 

Scholz, R., Synaphie einiger noch 
nicht untersuchten Stoffe, insbe- 
sondere der zusammengesetzten 
Aetherarten 148, 62. 

Schouw, Windverhiltnisse in der 
nordlichen Halbkugel 14, 541. — 
Mittl. Barometerstand am Meere 
in yerschiedenen Breiten 26, 395. 
— Bemerkung gegen Dove 28, 
510. 

Schrauf, A., Bestimmung d. opt. 
Konstanten krystallisirter Kérper 
112, 588. — Erklaérung des Vor- 
kommens optisch zweiaxiger Sub- 
stanzen im: rhomboedr. System 
114, 221. — Abhangigkeit der 
Fortpflanzung des Lichts von der 
Kérperdichte 116, 193. — Ver- 
gleichung von Zippe’s Vanadit 
mit der Mineralspecies Descloizit 
116, 855. — Zur Charakteristik 
der Mineralspecies Anhydrit 117, 
650. — Relationen zwischen der 
Fortpflanzung des Lichts und der 
chemischen Zusammensetzung 118, 
359. — Ueber den Meteorit yon 
Alessandria 118, 361. — Einfluss 
der chemischen Zusammensetzung 
auf die Fortpflanzung des Lichts 
119, 461. 553 — Zur Ermittlung 
der Refraktionsiquivalente der 


Grundstoffe 126, 177; 127, 175. 
— Refraktionsaquivalente u. opt. 
Atomzahlen der Grundstoffe 127, 
344. — Hin Zwillingskrystall von 
Manganblende 127, 348. — Ueb. 
die Mineralvarietéten u. allotrop. 
Modifikationen 129, 619. — Ab- 
leitung der Krystallgestalten aus 
den Grundstoffen mittelst d. opt. 
Atomzahlen 130, 483. — Ueber 
einige Kinwendungen gegen die 
Theorie des Refraktionsigquivalents 
133, 479. — Gleichzeitige Varia- 
tionen y. specif. Volumen, Kry- 
stallgestalt und Harte 134, 417. 
— Ueber schiefwinklige optische 
Elasticitaitsaxen 135, 43. — Zur 
Lehre von den Krystallzwillingen 
148, 488: Entgegnung y. Reusch 
149; 269. 

Schreibers, Ueb. das Magdebur- 
ger vermeintliche Meteoreisen 27, 
697, 

Schréder, F. H., Krystallisations- 
system des Datoliths 94, 235; 
98, 34. —- Krystallform des An- 
dreasberger Sprédglaserz 95, 257. 
— Abhangigkeit zwischen chem. 
Zusammensetzung, specif. Gew. 
und Krystallform bei d. Karbon- 
spithen 95, 441. 562. 

Schréder, H., Kann die plotzliche 
Abkihlung eines Theiles einer 
metall. Masse eine plétzliche Er- 
warmung anderer Theile dersel- 
ben zur Folge haben? 46, 135. — 
Allgemeine Begriindung der Vo- 
lumentheorie oder der Lehre von 
d. Aequivalent-Volumen 50, 553. 
— Ueber die specif. Warme zu- 
sammengesetzter Kérper 52, 269. 
— Ueber die Ausdehnung der 
Kérper durch d. Warme 52, 282. 
— Ueber elektr. Stréme durch 
ungleichzeitiges Kintauchen homo- 
gener Metalle 54, 57. — Die Sied- 
hitze der chemischen Verbindun- 
gen das wesentlichste Kennzeichen 
zur Krmittlung ihrer Komponen- 
ten 62, 184. 337. — Ueber die 
Siedhitze der chemischen Verbin- 
dungen 64, 96. — Einfluss der 
ponent an die Siedhitze (zu- 
gleich als Entgegnung auf Kopp’s 
Kritik 63, 283 der Annalen) 


64, 367; 67, 45; 79, 34. — 
Historische Notiz tiber die speci- 
fische Warme zusammengesetzter 
Korper (gegen Wostyn) 78, 282. 
— Ueber den Gegensatz v. Matt 
und Glanz 78, 569. — Optische 
Inversion mit freiem Auge 87, 
306. — Optische Inversion bei 
Betrachtung verkehrter durch op- 
tische Vorrichtung entworf. phy- 
sischer Bilder 105, 298. — Neue 
Methode die spharische Aberration 
mit Hilfe d. Interferenz zu unter- 
suchen 113, 502. — Bedingungen, 
yon welchen die Entwicklung v. 
Gas- und Dampfblasen abhangig 
ist und die bei ihrer Bildung 
wirksamen Krifte 137,76; E V,87. 
Neue Beitrage zur Volu- 
mentheorie: LEinleitung 106, 
226; Parallelosterismus und Iso- 
morphismus 240; Beziehungen d. 
Atomvolume der Elemente 107, 
113; Isomorphismus und Isoste- 
rismus 126. — Volumkonstitution 
der festen Kérper: Einleit. E VI, 
58; Methode 69; die einfachen 
reguléren Chloride, Bromide und 
Jodide und sich Anreihendes 76; 
Resultate E VI, 622; Volumkon- 
stitution einiger Oxyde J, 452. 


Schréder van der Kolk, H. W., 


Ss 


i) 


Bestimmung des galvanischen Lei- 
tungswiderstandes 110, 452. — 
Ueber die magnetischen Stérun- 
gen im September 1859, 116, 346. 
— Abweichungen der wirklichen 
Gase vom Mariotte’schen Gesetz 


116, 429. — Mechanische Energie | 


der chemischen Wirkungen 122, 
439. 658; 131, 277. 408. — Ge- 
schwindigkeit des Schalles 124, 
453. — Studien iiber die Gase 
126, 333. — Ueber die Deville’- 
sche Dissociationstheorie 129, 481; 
131, 425. 

chréter, Telegraphische Be- 
nutzung der Pineus’schen Chlor- 
silberkette 149, 430. 

chroétter, A., Neues Vorkommen 
des Vanadins 46, 311. — Ueber 
die schwefelsauren Chromoxyd- 
salze 58, 513. — Darstellung ver- 
schiedener Nitrogurete 54, 110. 
— Ueber mehrere in den Braun- 


165 


kohlen und Torflagern vorkom- 
mende harzige Substanzen 59, 37. 
— Bereitung der Chromsaure 59, 
616. — Blitze ohne Donner be- 
obachtet in Wien 66, 540. — 
Ueber einen neuen allotrop. Zu- 
stand des Phosphors 81, 276. — 
Natur des amorphen Phosphors 
81, 299. — Vorkommen d. Ozons 
im Mineralreich I11, 561. 

Schubarth, E. L., Bemerkung zu 
dem Aufsatz von Fechner itiber 
die Kniepresse 42, 350. — Ueber 
die vermeintliche Kenntniss der 
Alten vom Platin 65, 621. — Vor- 
kommen yon Zinn in Spanien 
86, 600. 

Schubert, G. H. v., Niveaudiffe- 
renz des Todten und des Mittel- 
landischen Meeres E I, 357. 

Schubert, Bemerkung zu Liders- 
dorff's Versuch iiber die Natur 
der Hefe 69, 157. 542. — Wir- 
kung der Hefe 77, 197. 397. 

Schibler, Die Ueberschwemmun- 
gen 1824 in Deutschland 3, 145. 
— Temperatur der Pflanzen 10, 
581. 

Schiller, J. H., Specif. Warme 
yon Salzlésungen 186, 70. 235. 
— Ueber die specif. Warme der 
Flissigkeitsgemische EV, 116. 
192. 

Schiingel, Aenderung der Ton- 
héhe durch Ortsverdinderung der 
Schallquelle und eine darauf ge- 
griindete Bestimmung der Fort- 
pflanzungsgeschwindigk. d. Schal- 
les 150, 356. 

Schiitz, C., Beschreibung eines 
Apparats zum Abkihlen, Ab- 
dampfen von Kérpern sowohl im 
lufthaltigen als leeren Raum tiber 
Schwefelsiure 54, 431. — Chemi- 
‘sche Zusammensetz. des Dichroits 
54, 565. 

Schuller, A., Messung von Rota- 
tionsgeschwindigkeiten 146, 497. 

Schultz, spiter Schultz-Sel- 
lack, C., Ueber die sauren und 
itberjodsauren Salze der Schwefel- 
siure 133, 137. — Bedingungen 
der Entladung der Elektricitat 
durch verdiinnte Luft 135, 249. 
— Erstarrungspunkt d. Bestand- 


— 166 


theile flissiger Mischungen 137, 
247. — Gofrierpunkt des Was- 
ers aus wissrigen Gasauflosun- 
gen und Regelation des Hises 
137, 252. — Diathermansie einer 


Metamorphose des Amylums 39, 
489. — Die Sedimentirerschei- 
nungen und ihr Zusammenhang 
mit yerwandten physikalischen 
Verhialtnissen 129, 366. 


Reihe von Stoffen fir Warme |] Schulze, O., Akustischer Wellen- 


sehr geringer Brechbarkeit 1939, 


apparat 100. 583. 


182. — Ueber die Modifikationen | Schumacher, E., Versuche mit 


d. Schwefelsiure-Anhydrides 139, 
480. — Ueber die Farbe des 


einer Holtz’schen Influenzmaschine 
zweiter Art 137, 493. 


Jods 140, 334. — Galvanische | Schumacher, W., Ueber Mem- 


Warmewirkung an der Grenz- 


brandiffusion 110, 337. 


flaiche von Elektrolyten 141, 467. | Schumann, J., Temperaturverhilt- 


— Lichtempfindlichkeit d. Silber- 
haloidsalze und Zusammenhang 


nisse yon Elbing in Preussen 68, 


575. 
y. optischer u. chemischer Licht- | Schunck, E., Darstellung d. Chrys- 


absorption 143, 161. — Ober- 


amminsdure 69, 552. 


flachenreinheit von Eiweiss- und | Schuster, A., Ueb. das Spektrum 


Tanninschichten und Anwendung 


des Stickstoffs 147, 106. 


in der Photographie 143, 171. — | Schwabe, S. H., Rotationsperiode 


Chemische und mechanische Ver- 


der Sonne 85, 166. 


anderung der Silberhaloidsalze|Schwanda, M., Wirkungen der 


durch das Licht 143, 439. — 
Ueber dio Farbung der triiben 
Medien und die sogenannte far- 


von der Holtz’schen Maschine ge- 
lieferten Spannungsstréme am 


Menschen 133, 622. 


bige Photographie 143, 449. — | Schwann, Th., Ueber das Wesen 


Bemerkung zu einem Aufsatz v. 
Wernicke (Jodsilber betreffend) 
144, 331. 


des Verdauungsprocesses 38, 358. 
— Versuche uber die Weingah- 
rung und Faulniss 41, 184. 


Schultze, C. H., Nahrungsstoffe, | Schwarz, Pyrometer 14, 530. 
aus denen die Pflanzen im Licht| Schwarz, H., Apparat zur Er- 


das Sauerstoffgas ausscheiden 64, 
125. 626. — Kiinstliche Bildung 


leichterung der Zeitbestimmung 
beimagnet. Beobachtungen 81, 268. 


von entziindlichem Blut durch | Schwarzenberg, Angebl. Titan- 


Arzneiwirkungen 66, 294. 
Schultze, G. A., Beschreib. eines 


gehalt der hessischen Tiegelmasse 
35, 527. 


sich selbst registrirenden Baro- | Schwedoff, Th., Bedeutung der 


meters 76, 604. 

Schultze, M., Berichtigung be- 
treffend den Aufsatz vy. E. Reusch 
tber den Agat 124, 190. 

Schulz, O., Beobachtung eines 
vierfachen Regenbogens 4, 111. 

Schulz-Fleeth, C., Ueber die 
unorganischen Bestandtheilo eini- 
ger Wasserpflanzen 84, 80. — 
Aufnahme d. unorganischen Salze 
durch die Pflanzen 88, 177. — 
Unorganische Bestandtheile der 
Kartoffeln 92, 266. — Desel. d. 
Roggens in verschiedenen Vege- 
tationsperioden 92, 419. 


Isolatoren in der Elektricitats- 
lehre: Erwirmung bei Entladung 
eines Kondensators 135, 418; Be- 
richtigung 495; Vertheilung der 
elektrischen Massen bei einer ein- 
fachen Franklin’schen Tafel 137, 
559. — Vertheilung der Elektri- 
citét an der Holtz’schen Maschine 
und vortheilhafte Abanderung in 
der Einrichtung derselben 144, 
597; Riess dazu 145, 333. — 
Ueber die Elektricitatsstrahlen u. 
die Gesetze ihrer Verbreitung u. 
Zuriickwerfung in leitenden Plat- 
ten E VI, 85. 


Schulze, F., Resultate einer ex- Schweigger, Verhalten d, Schwe- 


perimentellen Beobachtung iiber 
generatio aequivoca 39, 487. — 


fels zu wasserfreier Schwefelsaiure 
10, 491. 


Schweitzer, G., Verhalten des 
Copaivabalsams gegen Ammoniak 
17, 487; 21, 172. — Desinfektion 
durch Kaffee 24, 380. 

Schweizer, E., Antigorit ein neues 
Mineral 49, 595; 92, 495. — Ana- 
lyse des Pennins 50, 526. — 
Analyse des Porphyrs von Kreuz- 
nach 51, 287. — siehe Léwig, 
Weidmann. 

Schwendler, L., Zweckmiassigster 
Widerstand des Galvanometers 
beim Messen von Widerstinden 
mittelst einer Wheatstone’schen 
Briicke 130, 574. — Ueber Dif- 
ferential-Galvanometer 148, 270. 

Schwerd, F. M., Apparate zur 
Darstellung der Beugungserschei- 
nungen 38, 238. 

Scoppewer, G., Ueber den Puls- 
hammer 115, 654. 


Scoresby, Verhalten  glithender 
Eisenstangen zum Magnetismus 
10, 49. 


Secchi, A., Meteorsteinfall bei Ci- 
vita vecchia 99, 644. — Einfluss 
der Atmosphire auf die Linien 
des Spektrums 126, 485. — Neue 
Beobachtungen tb. die Spektra d. 
Fixsterne 131, 156. — Neue Me- 
thode die Sonne spektroskopisch 
zu beobachten 143, 154. 

Sédillot, Heisse Quellen in der 
Berberei 43, 430. 

Sedlaczek, J., Ein neuer Heber 
148, 333. ; 
Seebeck, Adolf, Fortpflanzungs- 
» geschwindigkeit des Schalles in 
Réhren 139, 104. — Bemerkung 
ga dem Aufsatz von A. Heller 
iiber eine Intensitaitsmessung des 

- Schalles 142, 474. — Ueb. Schall- 
bewegung in gebogenen und ver- 
zweigten Rohren 149, 129. 


Seebeck, August, Zusammenhang | 


zwischen Brechkraft und Polari- 
sationswinkel bei einfach brech. 
Substanzen 20, 27. — Ueber die 
Polarisationswinkel am Kalkspath 
21, 290; 22, 126. — Ueber die 
Polarisation des Lichts durch 
Spiegelung, besonders an doppelt 
brech. Kérpern 38, 276; 40, 462. 
— Ueber Klirrténe 40, 539. — 
Ueber den bei manchen Personen 


167 


vorkommenden Mangel an Farben- 
sinn 42, 177. — Erregung von 
Ténen mittelst der Warme 51, 1. 
— Kinige Bedingungen der Ent- 
stehung von Ténen 53, 417. — 
Beobachtung tiber die Zuriickwer- 
fung und Beugung des Schalles 
59, 177. — Ueb. die Sirene 60, 
449. — Ueb. Schwingungen unter 
EHinwirkung verdnderlicher Krafte 
62, 289. — Ueber Resonanz und 
tber Helligkeit der Farben im 
Spektrum 62, 571. — Definition 
des Tones 63, 353. — Erzeugung 
von Ténen durch getrennte Hin- 
driicke mit Beziehung auf die De- 
finition des Tons 63, 368 — Be- 
merkung zu N. Savart’s Aufsatz 
tiber stehende Wellen 67, 145: 
68, 465. — Zur Physiologie des 
Gehér- u. Gesichtssinnes 68, 449. 
— Schwingungen gespannter und 
nicht gespannter Stabe 73, 442. 
— Interferenz der Warmestrahlen 
17, 574. — Nekrolog 76, 464. 

Seebeck, Th. J., Ueber Arago’s 
Rotationsmagnetismus 3, 344; 7, 
203; 12, 352. — Magnetische Po- 
Jaritat der Metalle durch Tempe- 
raturdifferenz 6, 1. 183. 253. — 
Verhalten des Chlorsilbers zum 
Sonnenlicht 9, 172. — Magnetis- 
mus des gliihenden Hisens 10, 47. 
— Magnetismus der Metalle und 
Oxyde zwischen starken Magneten 
10, 203. — Sein Tod 28, 560. 

Seelheim, s. Baumhauer. 

Seelhorst, G., Ueb. fluorescirende 
Flissigkeiten in Geissler’schen 
Rohren 137, 167. 

Seetzen, Das Getése von Nakuhs 
15, 312. 

Sefstrém, N. G., Beschreibung 
eines neuen Geblaseofens 15, 612. 
— Versuche tiber Graphit 16, 
168. — Darstellung v. Schwefel- 
kiesel 17, 379. — Vanadin ein 
neues Metall 21, 43. — Spuren 
einer sehr grossen urweltlichen 
Fluth 38, 614. — Ueber die auf 
den Felsen Skandinaviens in he- 
stimmter Richtung vorhandenen 
Furchen und deren wahrschein- 
liche Entstehung 43, 533, 

Segnitz, E., Hinfluss der Bewe- 


=, Kos == 


gung auf die Intensitét des Schal- 
les 85, 384. — Ueber den Aus- 
fluss der Gase aus kleinen Oeff- 
nungen in diimner Wand 111, 
474, — Zur Lehre von der Er- 
haltung d. lebend. Kraft 117, 46. 

Séguier, Bericht tb. seinen Dampf- 
erzeuger 25, 596. 

Séguin, Theorie der Kohasion u. 
Trennung der materiellen Theil- 
chen oder Molekiilo der Kérper 
88, 432. 

Sekulic, M., Ultraviolette Strah- 
len sind unmittelbar sichtbar 146, 
157. — Eine merkwiirdige Inter- 
ferenzerschein. 149, 126; Feuss- 
ner dazu 149, 561. 

Sell, s. Blanchet. 

Sella, Q., Krystallform des dia- 
mantartigen Bors 100, 646. 

Sellier, Tonerzeugung durch Elek- 
tricitat 43, 187. 

Sellmeyer, W., Zur Erklaérung 
der abnormen Farbenfolee im 
Spektrum einiger Substanzen 143, 
272. — Druck und elastischer 
Stoss 145, 162. — Ueber die 
durch die Aetherschwingung. er- 
regten Mitschwingungen der Kér- 
perthetlchen und deren Riickwir- 
kung auf die ersteren, zur Erkla- 
rung der Dispersion und ihrer 
Anomalien 145, 399. 520; 147, 
386. 525. 

Selve, de la, Nachricht von Irr- 
lichtern 51, 173. 

Sementini, Angebliche Jodsaure 
und Jodoxyd 8, 266. 

Semper, s. Witzschel. 

Senarmont, H. de, Abanderun- 


gen, welche die regelmissige Re- |. 


flexion an der Oberfliche metal- 
lischer Kérper einem polarisirten 
Lichtstrahl eimmprigt EI, 451. — 
Warmeleitung in’ krystallisirten 
Kérpern 73, 191; 74, 190; 175, 
50, 482, — Abanderungen, wel- 
che die mechanischen Agentien 
der Warmeleitungsfahigkeit homo- 
gener Kérper einprigen 76, 119. 
— Thermische Eigenschaften des 
Turmalins 80, 175. -- Neues Po- 
lariskop 80, 293. — Ueber die 
optischen doppelt brech. Eigen- 
schaften der isgmorphen Kérper 


86, 35. — Reflexion und Doppel- 
brechung des Lichts durch me- 
tallisch undurchsichtige Krystalle 
EW, 518. — Kinstliche Erzeu- 
gung von Polychroismus in kry- 
stallisirten Substanzen 91, 491. 
— Ueb. die Doppelbrechung 97, 
605. — Krystallform des Siliciums 
97, 644. — Versuche zur Ermittl. 
der Ursache der verschiedenen 
Krystallformen eines Salzes 100, 


162. 

Senff (Colberg), Nordlichtbeobach- 
tung am 7. Januar 1831 zu Col- 
berg 22, 438. — Desgl. am 18. 
Okt. 1836 daselbst 39, 203. 

Senff (Dorpat), Ueber den finn- 
Jandischen Labrador 17, 352. — 
Krystallform des Wawellits 18, 
474, 

Serge de Birkine, Kigenthiml. 
Schattenphanomen 100, 98. 

Serres, Beschreibung einer auffal- 
ligen sternschnuppenartigen Er- 
scheinung 6, 249. 

Serullas, Jodcyan 2, 334.-— Jod- 
kohlenwasserstoff 5, 326. — Brom- 
wasserstoffather, Bromeyan,Brom- 
kohlenwasserstoff u. starres Brom 
9, 338. — Bromselen 10, 622. — 
Chloreyan 11, 87. — Weindl, 
Oxalather und Kohlenwasserstoff 
12, 625. — Bromarsen, Brom- 
wismuth u. die Oxybromiire 14, 
111. — Arsenjodiir 14, 114, — 
Produkte der Wirkung des Alko- 
hols auf Schwefelsdure 14, 283; 
15, 20. — Doppelchloreyan und 
Cyansaure 14, 443. — Brom- u. 
Jodkohlenstoff 15, 70. — Eigen- 
schaften des Natriums 15, 486. 
— Jod- u. Chlorstickstoff, Knall- 
silber 16, 624; 17, 304. — Schwe- 
felchlorphosphor 17, 165. — Be- 
reitung des Jodwasserstoffathers 
17, 388. — Verhalten des neu- 
tralen jodsauren Kalis zu Sauren; 
doppelt und dreifach jodsaures 
Kali; Darstellung der Jodsdure 
18, 97. — Krystallisirte Jodsiure; 
Nichtexistenz der Jodschwefel-, 
Jodsalpeter- und Jodphosphor- 
siure 18, 112. — Verhalten des 
Chlorjods zu Schwefelsiure 18, 
116. — Verhalten der Jodsiure 


zu reinem und essigsaurem Mor- 
phin 18, 119. ~ Verfahren Jod- 
sdure rein und schnell darzustel- 
len und ein Entdeckungsmittel 
fiir Pflanzenbasen 20, 515. — 
Verhalten des Alkohols zu Brom- 
und Jodsaure 20, 591. — Jod- 
und chlorsaure Pflanzenbasen 20, 
595. — Trennung des Broms vy. 
Chlor; ob Chlorjod zerlegt oder 
unzerlegt gelést wird 20, 607. — 
Ueberchlorsaure 21, 164; 22, 289. 
— Chloreyan 21, 495. — Tren- 
nung von Kali und Natron; iiber- 
chlorsaure Salze 22, 292. — Um- 
wandlung des chlorsauren Kalis 
in tiberchlorsaures 22, 301. -— 
Bromkiesel, brom- und jodwasser- 
stoffsaurerPhosphorwasserstoff 24, 
341. 

Setterberg, J., Kobaltsupersul- 
faret 7, 40. — Zerlegung meh- 
rerer kohlensaurer Salze 19, 53. 
— Gewinnung von Lithion 38, 
480. — Untersuchung eines neuen 
Minerals aus den Hvena-Kobalt- 
gruben in Nerike 55, 635. 

Seubert, s. Knop. 

Seydlitz, v., Relation zwischen d. 
Warmekapacitat, Temperatur und 
Dichtigkeit der Gase; Anwendung 
auf barometrische Héhenmessung 
sowie Bestimmung der mittleren 
Héhe der Atmosphire 98, 77. — 
Temperaturabnahme in den Luft- 
schichten 99, 154. — Die Hypo- 
these: die Warme ein Produkt 
aus Temperatur u. mechan. Kraft 
und die Theorie der Aequivalenz 
yon Warme und Arbeit 99, 562. 

Seyffarth, Nachricht von einem 
Feuermeteor 2, 225. 

Seyffer, O., Experimentelle phy- 
sikalische Mittheilungen (Lichtpo- 
larisation, Plateau’sche Versuche, 
Dampfelektricitit , Leidenfrost’s 
Tropfen) 90, 570. 

Shanks, W., Berechnung der Zahl 
mt auf 530 Decimalstellen ETV, 
352. 

“Sheepshanks, s. Airy. 

Shepard, Ch. U., Zerlegung eines 
Meteorsteins aus Virginien 17, 
380. — Edwardsit ein neues Mi- 


_ neral 43, 148. — Mineralogische | 


169 


Kennzeichen des Eremits 46, 645. 
— Der Danburit eine neue Mi- 
neralspecies 50, 182. — Analyse 
des Warwickits 52, 242. — Dia. 
mant in Nordkarolina 70, 544. — 
Platin und Wismuthgold in Nord- 
karolina; Meteorsteinfall im Staate 
Jowa 714, 320. — Meteoreisen in 
New-York 88, 176. 
Siau, Ueb. die Wirkung der Wel- 
len in grossen Tiefen 57, 598. 
Siemens, H., Verhiltniss d. Oh- 
mad zur Siemens’schen Queck- 
silbereinheit 148, 155. 
Siemens, Werner, Anwendung d. 
elektrischen Funkens zu Geschwin- 
digkeitsmessungen 66, 435, — 
Ueb. telegraphische Leitungen u. 
Apparate 79, 481. — Beférderung 
gleichzeitiger Depeschen durch 
einen telegraphischen Leiter 98, 
115, 183; Beantwortung der Be- 
merkungen Edlund’s dazu 99, 
310. — Berichtigung d. Schluss- 
worte Edlund’s ther das telegra- 
phische Gegensprechen 100, 653. 
— Neue Konstruktion magneto- 
elektr. Maschinen 101, 271. — Ueb. 
die elektrostat. Induktion und die 
Verzégerung des Stroms in Fla- 
schendrahten 102, 66. — Beschrei- 
bung ungewohnlich starker elek- 
trischer Erscheinungen auf der 
Cheopspyramide wihrend des We- 
hens des Chamsin 109, 355. — 
Vorschlag eines reproducirbaren 
Widerstandsmaasses 110, 1. 
Ueber Widerstandsmaasse’ und 
Abhangigkeit des Leitungswider- 
standes der Metalle von der Wirme 
113, 91; Matthiessen dazu 114, 
310. — Erwirmung d. Glaswand 
der Leyd. Flasche durch die La- 
dung 125, 187. — Zur Frage d. 
Widerstandseinheit 127, 327. — 
Umwandlung von Arbeitskraft in 
elektr. Strom ohne Anwend. per- 
manenter Magnete 130, 332. — 
Direkte Messung des Widerstan- 
des galvan. Ketten J, 445. 
Siemens, Werner und Wilhelm, 
Methode fiir fortlaufende Beob- 
achtungen der Meerestemperatur 
bei Tiefenmessungen 129, 647. 
Siemens, W. u. J, G. Halske, 


— .170 


Konstante galvanische Batterie 
108, 608. — Widerstandsetalon 
120, 512. 

Silbermann, J. J., Anwendung 
eines neuen Hahnsystems auf Luft- 
pumpen 98, 638. 

Silbermann, J. Th., Beschreibung 
eines neuen Heliostaten 58, 574. 
— Erklirung der Biischel, welche 
das blosse Auge im polarisirten 
Licht erblickt 70, 393. — Aban- 
derungen des Phéinomens der 


Amygdalin 43, 404. — Ueber d. 
Sulfosinapisin des weissen Senfs 
und iiber d. Sinapisin d. schwar- 
zen Senfs.43, 651. — Ueber d. 
Sulfosinapisin, das Erucin, den 
scharfen Stoff und die Saure 
des weissen Senfs 44, 593. — 
Aetherisches Oel des schwarzen 
Senfs und Oel des Léffelkrauts, 
Ammoniakverbindung. beider Oele 
u. andere Bestandtheile d. schwar- 
zen Senfs 50, 377. 


Haidinger’schen Farbenbiischel | Simon, J. Fr., Erhéhte Auflésbar- 


70, 401. 

Sillem, Pseudomorphe Bildungen 
70, 565. 

Sillimann, B. sen., Freiwillige Ver- 
puffung von Chlor und dlbilden- 
dem Gas 7, 534. 

Silliman, B. jun., Anwendung der 
Kohle in Grove’s Batterie 60, 405. 
— Meteoreisen im Staat New- 
York 67, 124.. — Nickeloxyd- 
hydrat ein neues Mineral 73, 154. 
— Meteorsteinfall zu New-Con- 
cord in Ohio 112, 493. — Das 
Doppelmeteor y. Elmira u. Long- 
Island 113, 280. 

Silliman, B. jun. u. T. S. Hunt, 
Analyse des Meteoreisens von 
Texas und Lockport Tl, 544. 

Silveira, s. Dubois. 

Simmler, R. Th., Beitrag zur 
chemischen Analyse durch Spek- 


keit des Sublimats in Alkohol 
unter Beihilfe des Kampfers 37, 
553. — Beitrige zur Reduktion 
des Schwefelarseniks 39, 151. — 
Wirkung des LHisenoxydhydrats 
als Gegengift des Arseniks bei 
Vegetabilien 39, 366. — Verdin- 
derte Reaktions - Erschenungen, 
welche einige organische den Me- 
tallgiften beigemengte Stoffe her- 
vorbringen 40, 305. — Zur Kennt- 
niss des Arseniks und seiner Ver- 
bindungen 40, 411; 41,-4294. — 
Ermittlung der Schwefelsaure in 
gerichtlich medicinischen Fallen 
41, 643. — Vergleich iiber das 
Verhalten des Antimon- und Ar- 
senikwasserstoffgases und iib. die 
neuesten Methoden Schwefelarse- 
nik zu reduciren 42,563: — Ueb. 
Kasestoff im Blute 45, 564. 


tralbeobachtungen 115, 242. 425. | Simon, P. L., Beurtheilung seiner 


— Vermischte Mittheilungen (be- 
treffend Sonnenfinsternisse, Ery- 


Versuche tiber elektr. Anzichung 
5, 288. 


throphytoskop, Fluorescenz, Roth- | Simonin, Kinwirkung des Chlors 


wein, Kalksteine) 115, 593. — 


auf Gummi 29, 52. 


Hand- und Reisespektroskop 120, | Simonoff, J., Stiindliche Barome- 


623. — Ueber die Fluggeschwin- 
digkeit des Adlers 121, 331. 
Simmler, Th. u. H. Wild, Neue 
Methoden zur Béstimmung der 
bei der Diffusion einer Salzlésung 


terbeobachtungen 8, 299. — Inkli- 
nations- und Deklinationsbeobach- 
tungen zu Kasan $7, 195. — Neue 
Periode in den Veranderungen d. 
magnetischen Deklination 37, 526. 


in reine Lésemittel auftretenden | Simons, Berechnung der Schall- 


Konstante 100, 217. 660. 
Simon, J. Ed., Bereitung cines 
chemisch reinen Kreosots 32, 119. 
— Ueber das Oel aus d. Braun- 
kohlentheer 35, 160. — Das Jer- 
vin eine neue Pflanzenbase 41, 
569. — Ueber d. Sabadillin 43, 
403. — Wirkung des Emulsins 
yerschiedener Saamen auf dag 


versuche v. Moll u. Beek 19, 115. 


Simony, F., Ueber die sogenann- 


ten Regenflecke auf den Gebirgs- 
seen E II, 507. — Temperatnr d. 
Quellen im Salzkammergut und 
dessen naichsten Umgebungen 78, 
135. 


Sinding, M. W., Zusammensetzung 


des Basalts von Stolpen 47, 189, 


—— lies 


Singer, Elektrisiren von Metall- 
feilicht durch Sieben 13, 623. 

Sinsteden, W., Elektrische Span- 
nungserscheinungen, selbst Fun- 
ken an ungeschlossenen Induk- 
tionsspiralen und an Magneten, 
welche Elektricitaét darin induci- 
ren 69, 353. — Beitrage zur Ver- 
vollkommnung des magneto-elek- 


trischen Rotationsapparats 76, 29. | 


195. 524. — Ueber einen neuen 


Farbenkreisel zur Darstellung sub- | 


jektiver Komplementarfarben und 
eine eigenthiimliche Erscheinung 
der Orangefarbe dabei 84, 45. — 
Wesentliche Verstirkung d. mag- 
netoelektrischen Rotationsapparats 
84, 181. — Eine optische Stelle 
aus d. Alten 84, 448. — Natur 
der Spannungselektricitét an un- 
geschlossenen Induktionsspiralen 
und Angabe einer bequemen La- 
dungstafel fiir dieselbe 85, 465. 
— Ueber den Grad der Konti- 
nuitét und Stirke des Stroms 
eines grésseren magnetoelektri- 
schen Rotationsapparats und die 
eigenthiimliche Wirkung d. Hisen- 
drahtbiindel in den Induktions- 
rollen 92, 1. 220. — Einrichtung 
und Wirkung eines verbesserten 
Induktionsapparats 96, 353. — 
Magnetisirende u. elektrolytische 
Wirkung des elektromagnetischen 
Induktionsstroms 101, 1. — Ueb. 
ein pseudoskopisches Bewegungs- 
phanomen 111, 336. — Anwen- 
dung eines mit einer Drahtspirale 
armirten Stahlmagnets in der dy- 
namoelektrischen Maschine 137, 
289. — Verbesserte Einrichtung 
des Leclanchée’schen Elements u. 
ein neuer Selbstunterbrecher 137, 
296. — Wie werden in dem elek- 
tromagnetischen Motor die bei d. 
Rotation der beweglichen Mag- 
nete auftretenden den Batteric- 
strom schwichenden Induktions- 
stréme beseitigt? 137, 483. — 
Wirkungsweise des dynamoelek- 
trischen Induktionsapparats und 
des von Wheatstone angegebenen 
Querdrahts in demselben E V, 
648. 

Sjogren, K, A., Analyse und Be- 


schreibung neuer Mineralien aus 
Norwegen 79, 299. — Chemische 
Untersuchung d. Katapleiits eines 
neuen Minerals yon Lamé in Nor- 
wegen E III, 465. 

Sire, Erscheinung beim Auftrdp- 
feln gewisser Fliissigkeiten auf 
= Oberfliche eines Aethers 90, 

Sirks, H. A,, Sonnenhof beobach- 
tet auf der Rhede von Surabaya 
121, 650. 

Sirks, J. L., Ueber die galvani- 
sche Widerstandsbestimmung 137, 
156. — Kompensation eines op- 
tischen Gangunterschiedes 140, 
621; 141, 393. — Refraktion u. 
Dispersion des Selens 143, 429. 
— Ueber die Krone des Nord- 
lichts 149, 112. 

Smaasen, W, Vom dynamischen 
Gleichgewicht der Elektricitat in 
einer Ebene oder einem Koérper 
69, 161. — Desgl. in einem Kér- 
per und im unbegrenzten Raum 
712, 435. 

Smee, A., Ursache der Reduktion 
von Metallen aus den Lésungen - 
ihrer Salze durch den galvanisehen 
Strom 65, 470. 

Smith, A., Wirkung des Lichts 
auf die Netzhaut und Brewster’s 
Bemerkung dagegen 29, 340. 

Smith, J., Analyse von krystalli- 
sirtem Baryt- u. Strontianhydrat 
39, 196. -- Hebung d. Westkiiste 
von Schottland 40, 491. 

Smith, L, Gefrieren des Wassers 
durch eigene Verdunstung 70, 
174. 

Smyth, H., Versteinernde Quelle 
am Nordfuss d. Taurus EI, 374. 

Smyth, W. H., Ueber d. Colum- 
bretes 24, 101. 

Sobolewskoy, P., Ueb. das Aus- 
bringen des Platins in Russland 
33, 99. — Ueber die Versuche, 
welche an verschiedenen Orten 
angestellt sind, Hohéfen mit er- 
wiirmter Luft zu treiben 34, 163. 

Séchting, E., Einschluss v. Feld- 
spath in Quarzkrystallen 107, 654. 
— KEinfacher Regulator fir elek- 
trisches Licht 109, 182. — Che- 
mische Zusammensetzung d, Mag- 


neteisens aus dem Pfitschthal 127, 
P72: 

Sémmering, S. Th. v., Beobacht. 
von Sonnenflecken 14, 191. — 
Ausziige aus seinem Tagebuch 
zur Geschichte der LErfindung 
des galvanischen Telegraphen 107, 
644. 

Sohneke, L., Gruppirung der Mo- 
lekiile in den Krystallen, eine 
theoretische Ableitung der Kry- 
stallsysteme 132, 75. — Einfluss 
der Bewegung der Lichtquelle auf 
die Brechung (gegen Klinkerfues) 
132, 279. — Kohasion des Stein- 
salzes in krystallographisch ver- 
schiedenen Richtungen 137, 177. 

Sokoloff, Besondere Flissigkeit 
im Bergkrystall 7, 514. 

Sokolowskji, Meteoreisen in Russ- 
land 61, 676. 

Soleil, H., Einige Erscheinungen 
beim cirkular polarisirten Licht; 
neuer Cirkular-Polarisationsappa- 
rat und neuer Compensator 97, 
152. — Neues Mittel zu erkennen, 
ob die unter sich parallelen Fla- 
chen einer Bergkrystallplatte auch 
der Krystallaxe parallel sind 97, 
155. 

Solly, E., Elektricititsleitung des 
Jods, Broms und Chlors 37, 420. 

Soltmann, A. T. C., Analyse des 
Lepidomelan’s 50, 664. 

Sommer, s. Zinken. 

Sommerville, Mrs, M., Magneti- 
sirung durch Sonnenstrahlen 6, 
493. — Versuche itber d. Durch- 
gang der chemischen Strahlen d. 
Sonnenspektrums durch verschie- 
dene Mittel 39, 219. 

Sondén, Brevicit ein neues Mi- 
neral 33, 112. 

Sondhauss, C., Ueber d. Schall- 
schwingungen d. Luft in erhitzten 
Glasréhren u. in gedeckten Pfeifen 
von ungleicher Weite 79, 1. 
Ueber d. Brummkreisel und das 
Schwingungsgesetz der kubischen 
Pfeifen 81, 235. 347. — Apparat 
zur Darstellung verschied. Re- 
aktionserscheinungen 82, 110. — 
Form von aus runden Oeffnungen 
tretenden Luftstrémen 85, 58. — 
Refraktion des Schalles 85, 375. 


172 


— Ueber die beim Ausstrémen 
der Luft entstehenden Tone 91, 
126. 214. — Ueber die chem. 
-Harmonika 109, 1. 426. — Ueb. 
die durch Temperaturverschieden- 
heit sich berithrender Kérper ver- 
ursachten Téne 115, 71. 177. — 
Ueb. die Téne, welche beim Aus- 
str6men des Wassers entstehen 
124, 1. 235. — Ueber die Tone 
erhitzter Rohren und die Schwin- 
gungen der Luft in Pfeifen von 
verschiedener Gestalt 140, 53.219. 

Sonnenschein, F., Trennung der 
Alkalien von d. Magnesia durch 
kohlensaures Silberoxyd 74, 313. 

Sorby, H. C., Jargonium, eine 
mit dem Zirkonium vorkommende 
neue elementare Substanz 138, 58. 

Sorel, Befestigung von Zink auf 
Eisen auf galvanischem Wege 
u. Darstellung d. sogen. unoxydir- 
baren Gusseisens 52, 344. 

Soret, F. J., s. Jurine. 

Soret, J. L., Bildung von Ozon 
bei Zersetzung des Wassers in 
niedrigen Temperaturen 92, 304. 
— Elektrolytische Darstellung d. 
Ozous und Natur dieses Korpers 
118, 623. — Volumetrisches Ver- 
halten des Ozons 121, 268. — 
Bestatigung des elektrolytischen 
Gesetzes im Fall der Strom eine 
dussere Wirkung ausiibt 125, 57. 
— Untersuchungen itb. die Dich- 
tigkeit des Ozons 182, 165. — 
— Ueb. d. Sonnenstrahlung 134. 
330. — Bemerkung iiber eine 
Abhandlung von O. Wolffenstein 
die Dichtigkeit des Ozons betref- 
fend 141, 294. — Anomale Dis- 
persion einiger Substanzen 143, 
325. — Spektroskop mit fluores- 
cirendem Okular J, 407. : 

Soubeiran, Gewinn. des Jods 12, 
604. — Bereitung von Stickgas 
13, 282. — Mitscherlich tb. seine 
Zerlegung d. Mereur. praecip. alb. 
und solub. Hahnem. 16, 41. 46. 
— Verbindung des Arsens mit 
Wasserstoff 19, 191. — Fallung 
der Hisensalze durch neutrale koh- 
lensaure Alkalien 20, 170. 
Darstellung fein zertheilter Subli- 
mate namentlich Calomel 56, 392. 


— Zerlegung der Gutta Percha 
74, 159. 

Spasky, M., Berechnung der me- 
teorologischen Beobachtungen zu 
Petersburg fiir 1832, 30, 327. — 
Ueber Dulong’s Formei fiir den 
Wasserdampf 30, 331. — Be- 
rechnung der in der Umgegend 
yon Wien angestellten Beobach- 
tungen iiber die Temperatur ar- 
tesischer Brunnen 31, 365. — 
Ueb. d. Nicol’sche Prisma 44, 168. 

Spencer, Barometerbeobachtungen 
in Rio-Janeiro 26, 404. 

Spirgatis, H., Identitét des so- 
genannten unreifen Bernsteins mit 
dem Krantzit 146, 303. 

Splitgerber, D., Farbenerschei- 
nungen an einem gelben Glase 47, 
166. — Beobachtungen iib. meh- 
rere Glasfarben 47, 466. — Me- 
thode subjektive und komplemen- 
tare Farbenerscheinungen zu er- | 
regen 49, 587. — Ueber d. gold- 
haltige Glas 61, 144; 85, 504. 
— Ueber Entglasung 76, 566. — 
Ueber d. Erscheinung des schwar- 
zen Kreuzes, welche nicht durch 
schnelles Erkalten im Glase her- 
yorgerufen ist 79, 297. — Tribe- | 
werden des fehlerhaften Glases 
an der Oberfliche beim Erhitzen | 
82, 453. — Ueber im Glase be- | 
findliche entglaste Kérper und 
die durch dieselben heryorgeru- , 
fenen optischen Erscheinungen 85, 
408. — Farbung des Glases durch 
die alkal. Schwefelmetalle u. deren 
dem Schwefel analog. Farbenver- 
inder. beim Erhitzen 95, 472. 

Spérer, G., Resultate aus Be- 
obachtungen d. Sonnenflecke 117, 
509. — Beobachtungen d. Sonne 
128, 269. — Ueber eine ausge- 
zeichnete Protuberanz 148, 171. 

Spooner, Widerschein von Mond 
und Sonne in den Meereswellen 
9,39. : 

Sprengel, H., Neuer Léthrohr- | 
apparat 112, 634. — Erkennung | 
der Salpetersiure 121, 188. — 
Methode zur leichten und sehr | 
genauen Bestimmung des specif. | 
Gewichts yon Flissigkeiten 150, 
459. 


173 


Springmihl, s. 0. E. Meyer. 

Srtsezek, J., Eine auffallende 
elektrische Erscheinung 88, 493. 

Stahl, J., Ueber einige Punkte in 
der Theorie der Kapillarerschei- 
nungen 139, 239. 

Stahlschmidt, C., Zur Kenntniss 
des Strychnins und des Brucins 
108, 513. — Darstellung d. Knall- 
quecksilbers aus Lignon 110, 547. 
— Ueber Dibromnitroacetonitril 
Ill, 429. — Ueb. Paraguaythee 
112, 441. — Ueber Jodstickstoff 
115, 653. — Einwirkung d. Jod- 
methyls auf Jodstickstoff, Zusam- 
mensetzung desselben und eine 
neue Stickstoffverbindung 119, 
421. — Zur Kenntniss des Stick- 
stoffeisens 125, 37. — Einige Re- 
duktionsversuche mit Zink 128, 
466. 

Stamkart, F. J., Bewegung eines 
Kreisels um seine Spitze 91, 462. 
— Eine neve Bestimmungsweise 
der Dichtigkeit einer Flissigkeit 
in einem geschlossenen Raum 144, 
470. 

Stamm, W., Ueber Volkmann’s 
Richtungslinien des Sehens und 
die Ursache der Undeutlichkeit 
ausserhalb der Augenaxe 57, 346. 

Stammer, K., Reduktion durch 
Kohlenoxyd und einige damit zu- 
sammenhingende Erscheinungen, 
namentlich beim Eisen 82, 136. 

Stampfer, S., Versuche ib. Schall- 
geschwindigkeit 5, 496. — Aus- 
dehnung des Wassers durch die 
Wirme und Temperatur seiner 
grossesten Dichte 21, 75. — Er- 
findung der stroboskop. Scheiben 
32, 646. 

Stass, s. Dumas. 

Steeg, W., Verzeichniss optischer 
Gegenstiinde 101, 642. — Be- 
obachtung einiger Polarisations- 
erscheinungen in organischen Sub- 
stanzen 111, 511. 

Stefan, J., Allgemeine Gleichungen 
fiir oscillatorische Bewegungen 102, 
365. — Ueber die specif. Wirme 
des Wasserdampfs 110, 593. — 
Fortpflanzungsgeschwindigkeit d. 
Schalles in gasférmigen Kérpern 
118, 494. — Bemerk. zur Theorie 


— 174 — 


der Gase 119, 492. — Dispersion 
des Lichts durch Drehung der 
Polarisationsebne im Quarz 122, 
631. — Interferenzerscheinungen 
im prismatischen und im Beu- 
gungsspektrum 123, 509. — Ueb. 
eine Erscheinung am Newton’schen 
Farbenglase 123, 650. — Hin 
Versuch itber die Natur des un- 
polarisirten Lichts u. die Doppel- 
brechung d. Quarzes in der Rich- 

_ tung seiner optischen Axe 124, 
623. — Kinige Thermo-Hlemente 
von grosser elektromotorischer 
Kraft 124, 632. — Nebenringe 
am Newton’schen Farbenglase 125, 
160. — Fortpflanzung d. Warme 
125, 257. — Farbenzerstreuung 
durch Drehung der Polarisations- 
ebne in Zuckerlésungen 126, 658. 
— 5s, Mach. 

Steifensand, Das Funkeln der 
Sterne eine subjektive Gesichts- 
erscheinung 99, 131. 

Stein, W., Zur Theorie der Kér- 
perfarben 144, 260. 

Steinbeck, A., Ueb. d. Stassfurthit 
125, 68. 

Steinheil, K. A., Sein Photometer 
34, 644. — Wie vollstindige 
Uebereinstimmung in den An- 
gaben der Spektralapparate leicht 
zu erlangen sei 122, 167. — Noch 
eine Konstruktion des. Heliotrops 
126, 191. 

Steininger, Nachricht von einer 
meteorologischen Erschemung bei 
Saarbriick 7, 373. 

Steinmann, Zerlegung des Ma- 
rienbader Wassers 4, 269. 

Sternberg, Graf K. v., Baum- 
stimme im Basalttuff bei Schlak- 
kenwerth 45, 181. 

Stevens, Umwandlung d. venésen 
Blutes in arterielles 31, 317. 

Stewart, B. und P. G. Tait, 
Ueber die Erwirm. einer Scheibe 
durch rasche Rotation im Va- 
kuum 136, 165; s. dazu O E. 
Meyer 1385, 285. 

Stieren, E., Zur Spektralanalyse 
132, 469. 

Stille, W., Versuche und Rech- 
nungen zur Bestimmung der Bah- 
nen des Bumerangs 147, 1. 


Stohrer, E., Konstruktion magne- 
toelektrischer Maschinen und Be- 
schreibung d. zusammengesetzten 
magnetoelektrischen Maschine 61, 
417. — Versuche diejenige Kraft, 
welche die elektrische Spirale auf 
einen in derselben befindl. Magnet 
ausiibt, zur rotirenden Bewegung 
anzuwenden 69, 81. — Zur Vervoll- 
kommnung d. magnetoelektr Rota- 
tionsapparats 77, 467. — Anwend. 
d. magnetoelektr. Maschinen u.kon- 
stanten Saulen zur EHlektro-Tele- 
graphie 717, 485. — Ueb. e. verbes- 
serten Induktionsapparat 98, 104. 

Stohlmann, Ueber den am 17. 
April 1851 zu—Gitersloh herab- 
gefallenen Meteorstein 83, 465. 

Stokes, G.°G., Ueber die Veran- 
derung d. Brechbarkeit d. Lichts 
87, 480; E IV, 177. — Neue 
Versuche itber die innere Disper- 
sion des Lichts 89, 627. — Ur- 
sache des Vorkommens abnormer 
Figuren in photographischen Ab- 
bildung, polarisirter Ringe 90, 488. 
— Ueb. d. Farben dicker Platten 
E III, 546. — Ueber die Aen- 
derung d, Brechbarkeit d. Lichts 
91, 158; 96, 522. — Metallre- 
flexion an gewissen nichtmetalli- 
schen Substanzen 91, 300. — 
Polarisation des gebeugten Lichtes 
101, 154. — Dasein eines zweiten 
krystallisirbaren _fluorescirenden 
Stoffs in der Rinde der Ross- 
kastanie 114, 646. — Ueb. das 
lange Spektrum des elektrischen 
Lichts 123, 30. 472. — Unter- 
scheidung organischer Koérper 
durch ihre optischen Eigenschaf- 
ten 126, 619. 

Stoletow, A., Magnetisirungsfunk- 
tion des weichen Eisens, insbes. 
bei schwacheren Scheidungskraften 
146, 439. 

Strahl, C., Ueber die Feuerkugel 
vom 4. August 1858, 108, 512. 

Stratford, Fall einer Linse auf 
einer geneigten Ebne 14, 44. 

Stratingh; S. E., Ueber d. mehr- 
fachen Bilder in ebnen Glasspie- 
geln 122, 462. 

Strehlke, F., Klangfiguren auf 
ebnen Scheiben 4, 205. — An- 


ziehung zwischen gleich- und un- 
gleichnamigen elektrischen Schei- 
ben 12, 478. — Klangfiguren auf 
Quadratscheiben 18, 198. — Akust. 
Regenbogen 18, 475. — Neben- 
sonnen in Danzig 18, 617. — 
Einfluss der Gewitter auf den 
Barometerstand 19, 148. — Mag- 
net. Funken 25, 186. — Schwin- 
gungsknoten auf ganz frei schwin- 

. genden Stiben 27, 505; 28, 512. 
— Beobachtungen iiber Grund- 
eis 28, 223. —- Temperatur des 
pommerschen Vorgeb. Rixhofer 35, 
165. — Beobachtung an Spinn- 
geweben und Mittel auf schwin- 
genden Oberflaichen die diesen pa- 
rallele Bewegung sichtbar zu ma- 
chen 40, 146. — Ueber d. Aus- 
dehnbarkeit der Luft 42, 175. — 
Erténen des Zinks bei Tempera- 
turveranderungen 43, 405. — Ueb. 
Biot’s Behauptung, Galilei sei der 
Entdecker der Klangfiguren 43, 
521. — Ueber die Formel fir die 
Elasticitat des Wasserdampfs 58, 
334. — Wahrnehm. tb. Warme- 
strahlung 58, 668. — Eigenschaf- 
ten der yon Daguerre’schen Licht- 
bildern erhaltenen galyanischen 
Kupferplatten 60, 144. — Ueber 
die Schwingungen homog. elast. 
Scheiben 95, 577. — Bemerkung 
tiber Klangfiguren 146, 319. — 
Ein elektrischer Versuch 146, 496. | 

Streintz, H., Uebt d. Mond einen 
nachweisbaren Hinfluss auf me- 
teorologische Erscheinungen? EV, 
603. — Aenderungen der Elasti- 
citit u. d. Lange eines yom gal- 
yanischen Strom durchflossenen 
Drahtes 150, 368. 

Streng, A., Zur Theorie der vul- 
kanischen und plutonischen Ge- 
steinsbildung 90, 103. — Allge- 
mein anwendbare Bestimmungs- 
methode auf maassanalytischem 
Wege 92, 57. — Volumetrische 
Bestimmung des Hisens 94, 493; 
desgl. des Antimons 499. — Ueb. 
die bei den Kupferhiitten d, Ober- 
harzes eingefiihrte Kupferprobe 
94, 506. 

Stricker, Anwendung des Galva- 


175 


nismus zur Pritfung der Blitzab- 


leiter 69, 554. — Hine akustische 
Beobachtung 121, 335. 

Strém, Beschreibung des Akmits 
5, 158. — Brevicit ein neues Mi- 
neral 33, 112. 

Strombeck, Mégliche  einfache 
Krystallformen im regular. System 
21, 59. 

Stromeyer, A., Wismuthhyper- 
oxyd 26, 548. — Trennung des 
Wismuths yon Blei 26, 553. 

Stromeyer, F., Zerleg. d. Harzer 
Selenbleis 2, 403. — Desgleichen 
des Olivins u. Chrysoliths 4, 193. 
— Ueber metallisches Eisen und 
dessen Oxyde 6, 471. — Ueber 
Magnesilspath 11, 168. — Zer- 
legung des Datoliths v. Andreas- 
berg 12, 155. — Desgleichen d. 
Krokydoliths 23, 153. — Analyse 
eines muthmassl. Meteoreisens 24, 
651; 28, 551; v. Schreibers da- 
gegen 27, 697. — Kupfer im 
Meteoreisen 27, 689. — Analyse 
des Allanits von Iglorsoit in Grén- 
land 32, 288. 

Stromeyer, F.u. J. F. L. Haus- 
mann, Selenblei yon Klausthal 
2, 403. — Zerlegung des Anti- 
monnickels eines neuen Minerals 
31, 134. — Zerlegung einer neuen 
Alaunart und eines Bittersalzes 
aus Sidafrika 31, 137. 

Struve, F. A. A., Kinstl. Nach- 
bildung der Mineralwasser 7, 341. 
429. 

Struve, F. G.-W., Nordlichtbe- 
obachtung in Dorpat 22, 456. 
Struve, G. A., Kieselsiuregehalt 

der Equisetaceen 76, 359. 

Struve, W., Ueb. d. Untersuch. d. 
Hises als festen Kérpers 66, 298. 

Stuchbury, Wachsen der Ko- 
rallengebilde 64, 607. 

Studer, B., Der Meteorstein yon 
Walkringen 146, 149. 

Sturgeon, Ueber Elektromagnote 
24, 632. 634. — Ueber volt. Ent- 
ladung 49, 122. — Beschreib, u. 
Wirkung seiner Batterie 51, 380. 

Sturm, Theorie des Sehens 65, 
116. 374. — s. Colladon. 


Subic, Simon, Die Konstanten der 
Gase 145, 302. — Ueber die 
Temperatur-Konstante 147, 452, 


Suckow, G., Beschreibung anomal 
gebildeter - Schwefelkieskrystalle 
29. 502; 51, 284. — Krystalle 
des Dornburger Célestins:29, 504. 
— Chemisch verschiedenes Ver- 
halten quantitativ verschieden zu- 
sammengesetzter Stoffverbindung. 
gegen das Sonnenlicht 32, 387. 
— Krystallform der Kupferbliithe 
34, 528. — Ueber einige Ergiin- 
zungsfarbenphainomene 39, 325. 

Suerman, C., Versuche itber die 
specif. Warme der Gase und der 
Luft unter verschiedenem Druck 
41, 474. 

Sullivan, Elektrische Stréme er- 
regt durch Schwingung v. Drah- 
ten und Metallstaben 68, 50. 

Sundell, A., Ueber elektr. Dis- 
junktionsstréme 145, 422. 497. 
— Ueber die elektromotorischen 
und thermoelektrischen Krafte 
einiger Metalllegirungen beim Kon- 
takt mit Kupfer 149, 144. 

Sutherland, J., Polarisation der 
chemischen Strahlen des Lichts 
54, 434. 

Svanberg, A. F., Nordlichtbeob- 
achtung am 7. Januar 1831 zu 
Upsala 22, 476. — Pikrophyll 
ein neues Mineral yon Sala 50, 
662. — Vortheilbafteste Konstruk- 
tion thermoelektrischer Apparate 
56, 422. — Elektromotor. Kraft 
der Daniell’schen Kette 73, 290. 
— Galvanische Wasserzersetzung 
und die durch sie auf der Ober- 
flache verschiedener Metalle ent- 
stehende Polarisation 73, 298. — 
Methode die absolute Anzahl der 
Schwingungen gegebener Téne zu 
bestimmen 82, 127. — Messung 
d. Leitungswiderstandes fir elek- 
trische Strdéme u. tiber ein gal- 
vanisches Differentialthermometer 
84, 411. — Thermoelektr. Kraft 
des krystallisirten Wismuths und 
Antimons E UI, 153. — Versuch 
die Ursache der Thermoelektrici- 
tit zu erklaren E III, 621. 

Svanberg, L., Analyse des ge- 
diegenen Iridiums 34, 379. — 
Platinanalysen 36, 471. — Unter- 
suchung der Katechuséure und 
einiger auf deren Kosten gebil- 


176 


deter Stoffe 39, 161. — Geokro- 
nit u. Hydrophit zwei in Schwe- 
den vorkommende neue Minera- 
lien 51, 535. — Einige neue 
schwedische Mineralien (Piotin, 
Rosellan, Polyargit) 54, 267. — 
Saponit und Rosit zwei neue Mi- 
neralien 57, 165. — Neue Erden 
in den Zirkonen 65, 317. — Ueb. 
einen neuen Stoff im Eudialyt 
66, 309. 

Svanberg, A. F. u. L., Erstar- 
rungspunkte der Legirungen aus 
Zinn, Blei und Zink 26, 280. 

Svanberg, L. u. Norlin, Atom- 
gewicht des Hisens 62, 270. 

Swan, W., Prismatische Spektra 
v. Kohlenwasserstoffverbindungen 
100, 306. 

M’Sweeny, s. Mac-Sweeny. 

Sykes, Das Todesthal auf Java 
43, 417. — Grésseste Regenmenge 
auf der Erde EI, 368. — Re- 
genmenge zu Merkara in d. westl. 
Ghats 61, 416. — Regenmenge 
in der Prasidentschaft Bengalen ; 
grésste auf Erden 90, 190. 

Symond, Tieflage des Todton 
Meeres 58, 356. 

Szily, C., Das Hamilton’sche Prin- 
cip und der zweite, Hauptsatz d. 
mechanischen Warmetheorie 145, 
295. — Das dynam. Princip von 
Hamilton in der Thermodynamik 
149, 74. 

Sztoczek, J., Bemerk. tb. die das 
sogenannte Torricelli’sche Theorem 
betreffende Abhandlung v. J. C. 
Hansen 134, 476. 


T: 


Tabarié, Das Oenometer 20, 625. 

Tait, P. G., Antwort an Clausius 
145, 496; Clausius dazu 146, 308. 
— s. Andrews. 

Talbot, Monochromatische Lampe 
16, 383. — Homogenes Licht v. 
grosser Intensitait 28, 636. — Mi- 
kroskopische Spalten im Glimmer 
und Talk 31, 591. — Farbe der 
Lésung d. schwefelsauren Chrom- 
oxydulkali bei Tages- u. Kerzen- 
licht 31, 591. — Opt. Unterschied 
der Lithion- u. Strontianflamme; 


— 177 


Spektrum der Cyanflamme 31, 
592. — Eigenthimliche optische 
Erscheinung 32, 649. — Anwen- 
dung des polarisirten Lichts zu 
mikroskopischen Beobachtungen 
35, 330. — Einfaches photometr. 
Princip u. Anwendung desselben 


Antimonerzes von Nasafjeld in 
Lappland 41, 216. — Chemische 
Untersuchung des Bergholzes von 
Sterzing in Tyrol 41, 635. — 
Chemische Zusammensetzung des 
Periklins 42, 571. — Ueber die 
Zuckersiure 44, 497. 


35, 457. 464. — Optische Beob- | Thayer, E. F,, Erscheinungen bei 


achtung an Boraxkrystallen 39, 
284. — Neuer Interferenzversuch 


der Bewegung von Flissigkeiten 


? 


42, 234. — Analytische Krystalle | Thénard, Theorie der zusammen- 


46, 314. — Farbenwechsel des 
Jodsilbers 46, 326. 

Tamnau, Krystallform des Di- 
chroits 12, 495. — Ueb. d. Ser- 
pentin von Snarum in Norwegen 
42, 462. — Vorkommen des Gie- 
sekits und Identitat desselben mit 


gesetzten Aetherarten 12, 481. 
— Lichtentwicklung bei Kom- 
pression der Luft und des Sauer- 
stoffgases 19, 442. — Ueb. Was- 
serstofischwefel 24, 350. — Be- 
reitung d. Wasserstoffhyperoxyds 
26, 191. 


dem Elaolith und Nephelin 43, | Theobald, s. R. Ludwig. 
149. — Ueb. d. Aegerin 48, 500.| Thibeaudeau und Bontemps, 


— Ueber d. Leukophan 48, 504. 


Zur Glasfabrikation 15, 247. 


Tarchanoff, Meteorologische Be- | Thienemann, Gestalten des Ha- 


obachtungen zu Petersburg im 


gels 27, 362. 


Jahre 1830, 23, 109. Thiers, s. Lacassagne. 
Taupenot, Ueber die Anfertigung | Thillaye, Specif. Gewicht der Mi- 


des Barometers und das Sieden 
d. Quecksilbers im Vakuum 100, 
475 


Tayl or , Lichtverstérkung d. Gas- 
flamme durch Drahtgitter 15, 318. 


schung aus Branntwein und Was- 
ser 13, 501. 


Thilorier, Liquefaktion und Soli- 


difikation der Kohlensiure 36, 
141. 


Tellier, Ch., Bestimmung d. ther- | Thinus, Verinderung d. optischen 


mometr. Nullpunkts 148, 336. 
Tellkampf, H., Begrindung einer 


Higenschaften des Rohrzuckers 
beim Erhitzen 32, 211. 


moglichst einfachen Theorie und | Thompson, L., Darstellung d. An- 


Erklérung der Kreiselbewegung 


timonwasserstoffs 42, 347. 


98, 558. Thomsen, J., Grundziige eines 


Tennant, J., Riesenhafter Gold- 
klumpen 112, 644. 

Terquem, A., Ueber die chemi- 
sche Harmonika 134, 468. 

Teschemacher, Krystallform des 
chromsauren Silberoxyds 10, 628. 
— Desgl. des Himatins 12, 526. 

Tessan, Regenbogen vom Licht 
einer Wolke erzeugt 53, 223. 

‘Texier, Durchbruch des Bospho- 
rus 40, 490. 

Thalén, R., Versuch die Dauer 
der Induktionsstréme zu bestim- 

. men 112, 125. — Bestimmung d. 
Elasticitaitsgrenze bei Metallen 
124, 602. — Ueber das Absorp- 
tionsspektrum d. Joddampfs 139, 
503. 

Thaulow, M.U. J., Analyse eines | 


thermochemischen Systems: allge- 
meine Begriffe 88, 349; Isodyna- 
mie 356; Therm, Verhalten des 
Wassers gegen die Oxyde 90, 
261; Verhalten der Oxyde in der 
wiassrigen Lésung 91, 83; tber 
Affinitit 92, 34. — Konstante 
Kupferkohlenkette 111, 192. — 
Die Polarisationsbatterie, ein neuer 
Apparat zur Entwicklung kon- 
tinuirl. elektrischer Stréme von 
hoher Spannung 124, 498; 125, 
163. — Das mechanische Aequi- 
valent des Lichts 125, 848, — 
Ueber die Berthollet’sche Affini- 
titstheorie 138, 65. — Ueber die 
Wasserstoftsiuren des  Chlors, 
Broms, Jods, Fluors und Cyans 
138, 201. — Ueber die Sauren 


12 


— 178 


des Schwefels und Selens 1398, 
497. — Desgl. des Bor, Silicium, 
Titan, Zinn und Platin und tiber 
die entsprechenden Fluor- und 
Chloryerbindungen 139, 193. — 
DieSauren d. Stickstoffs, Phosphors 
und Arsens 140, 88. — Ameisen-, 
Essig-, Oxal-, Bernstein-, Wein- 
und Citronenséure 140, 497. — 
Chrom-, Kohlen- und Schwefel- 
wasserstoffsiure 513. — Resultate 
beziiglich der Neutralisation und 
Basicitét der Sduren 140, 530. 
— Specif. Warme wassriger Lé- 
sungen 142, 337; Willner’s Be- 
merkung dazu 143, 156. — Ueb. 
die bei der Neutralisation von 


Basen sich entwickelnde Warme- | 
menge 143, 354. 497; Resultate | 


523; Berichtigung 144, 643. — 
Affinitét des Wasserstoffs zu den 
Metalloiden: Chlor, Brom, Jod, 
Sauerstoff, Schwefel, Stickstoff 
und Kohlenstoff 148, 177. 368. 
— Oxydations- und Reduktions- 
mittel 150, 31. — Konstitution 
der Chlorwasserstoffsiure und d. 
chlorwasserstoffsauren Salze J,135. 

Thomson, Taylor, Héhe des De- 
mavends 42, 592. 

Thomson, Thomas, Zerlegung d. 
Allanits 5, 158, — Doppelsalz v. 
kohlensaurem u. phosphorsaurem 
Natron 6, 78. — Anderthalb 
schwefelsaures Natron 6, 80. — 
Saures schwefelsaures Natron 6, 
82. — Kohlensaures Natron mit 
8 Atomen Wasser 6, 84. — Zer- 
legung des Naphtalins 7, 104. — 
Seine Bestimmung des Jodatoms 
14, 560. — Zerlegung des Xan- 
thits 238, 867. — Desel. .d. Gme- 
linits 28, 418. — Eigenschaften 
des chromsauren Chromchlorids 
31, 607. 

Thomson, T.§., Bemerk. zu Gra- 
ham’s Gesetz der Diffusion der 
Gase 34, 628. 

Thomson, W., Die Wirkung des 
Drucks den Gefrierpunkt des 
Wassers zu erniedrigen experi- 
mentell bewiesen 81, 163. — Ueb. 
eine merkwiirdige Higenschaft d. 
Dampfs und ihre Beziehung zur 
Theorie der Dampfmaschine 81, 


477. — Ueber die Krafte, welche 
durch Vertheilung magnetisirte 
ferro- und diamagnetische nicht 
krystall. Substanzen erleiden 82, 
245, — Thermoelektrische Stelte 
des Aluminiums 99, 334. — siche 
Joule 

Thorpe, J. E., Ueber das v. Zett- 
now beschriebene Chromoxychlo- 
rid 144, 329. — gs. Roscoe. 

Thouars, Du-Petit, Meerestempe- 
ratur tiber Untiefen 51, 174. — 
Mittlere Meerestemperatur am 
Aequator 53, 216. 

Tiedemann, F., s. L. Gmelin. 

Tilloy, Darstellung des Cyanka- 
liums 24, 192. 

Tissier, Aluminiumamalgam 112, 
644. 

Tizenhaus, Ueber eine aus der 
Atmosphire niedergefallene Sub- 
stanz E II, 364. 

Tépler, A., Erzeugung einer eigen- 
thiimlichen Art yon intensiven 
elektrischen Strémen vermittelst 
eines Influenz-Elektromotors 125, 
469. — Vergleichende Versuche 
uber die Leistungen der Influenz- 
maschine mit und ohne Metall- 
belegung 127, 177. — Methode 
der Schlierenbeobachtung als mi- 
kroskopisches Hilfsmittel nebst 
Bemerkung. zur Theorie d. schie- 
fen Beleuchtung 127, 556. — Das 
Princip der stroboskop. Scheiben 
als vortheilhaftes Hilfsmittel zur 
optischen Analyse ténender Kér- 
per 128, 108. — Vibroskopische 
Beobachtungen tuber die Schwin- 
gungsphasen singender Flammen 
(der chemischen Harmonika) mit 
Benutzung des Schlierenapparats 
128, 126. — Zur Konstruktion 
und Leistung der Elektrophor- 
maschine (Influenzmaschine) 130, 
518. — Optische Studien nach 
der Methode der Schlierenbeob- 
-achtung 181, 33; Empfindlichkeit 
der Beobachtungsmethode 51; die 
vom elektrischen Funken in der 
Luft erzeugte Welle 180; Zeit- 
differenz zwischen der Funken- 
entladung in zwei Luftstrecken 
hintereinander in derselben Lei- 
tung 131, 200; Erscheinungen am 


\ — 


elektrischen Funken 134, 195; 
Zeitdifferenz zwischen dem La- 
dungs- u. Entladungsfunken eines 
isolirten Leiters 134, 2038. -- An- 
zahl der Fundamentalpunkte eines 
beliebigen Systems von centrirten 
brechenden Kugelflichen 142, 232. 
— Kinige Anwendungen d. Luft- 
reibung bei Messinstrumenten 149, 
416. — Herstellung vorausbe- 
stimmter periodischer Luftbewe- 
gungen mit der Sirene J, 498. 

Tépler, A. und L. Boltzmann, 
Neue opt. Methode die Schwin- 
gungen ténender Luftsiulen zu 
analysiren 141, 321. 

Torék, J. v., Ueber den Kaba- 
Debreczin-Meteorit 105, 329. 
Tomlinson, Ch., Beschreib. eines 
dem <Anorthoskop ahnlichen In- 
struments 37, 466. — Ueber ein 
in seiner Mutterlauge unsichtha- 

res Salz 141, 626. 

Topsoe, s. Christiansen. 

Tovey, J., Beziehung zwischen d. 
Geschwindigkeit und der Linge 
einer Lichtwelle 37, 360. 

Traill, W., Vergleichender Gang 
des Photometers und Thermo- 
meters wahrend der Sonnenfin- 
sterniss den 15. Mai 1836 zu 
Edinburg 38, 234. — St. Elms- 
feuer auf den Orkney-Inseln 46, 
659. 

Tralles, Methode zur Bestimmung 
der mittl. Lufttemperatur 4, 380. 

Traube, M, Zur Theorie d. Gih- 
rungs- und Verwesungserschei- 
nungen wie der Fermentwirkung 
tberhaupt 103, 331. 

Trécourt und Oberhauser, Na- 
tur der in geschliffenen Diaman- 
ten beobachteten Linien u. deren 
Wirkung bei Linsen aus solchen 
Diamanten 43, 242. 

Tredgold, Formel fiir die Spann- 
kraft des Wasserdampfs 27, 22. 

Tregaskis, Gesetz fiir die Spann- 
kraft des Wasserdampfs 27, 
20. 27: 

- Trentepohl, Barometerbeobacht. 
in Guinea usw. 26, 403. 405. 
Trevelyan, Sein akustisches In- 
strument 24, 466. 468. 470; Ge- 
schichtliches daritber 33, 554. 


179 


Treves, s. Overzior. 

Treviranus, Das Athmen d. nie- 
deren Thiere 24, 558. 

Tripe, Ueb. d. Haytorit 10, 331. 

Tripier, Heisse’ Quellen in der 
Algierei EI, 376. 

Trolle- Wachtmeister, H. G. 
Graf v., Zerleg. d. Granate 2, 1. — 
Analyse einer natiirlichen Mag- 
nesia alba 12, 521. — Desgl. d. 
Fahlunits 18, 70. — Desgl. des 
Wreissitesildnes (liege 1 00a 
Desgl. des arseniksauren Kupfer- 
oxyds aus Cornwall 25, 305. — 
Zerlegung eines weissen Granats 
aus Norwegen 26, 485. — Zer- 
legung des Pyrops yon Meronitz 
27, 693. — Untersuchung des 
Gigantoliths 45, 558. 

Trommsdorff, H., Zerleg. einer 
dem Scheererit Ahnlichen Sub- 
stanz 43, 147. 

Trommsdorff, J. B., Zerlegung 
des Egerwassers 4, 252. 263. — 
Untersuchung der Valerianséure 
29, 154. 

Troost, Intensitit des Magnesium- 
lichts 125, 644. — s. Deville. 

Troschel, Ueber den Speichel v. 
Dolium galea 93, 614. 

Troughton, fotirende kiinstliche 
Horizonte 14, 58. 

Tschermak, G., Bemerkung zu 
Schrauf’s Vergleichung y. Zippe’s 
Vanadit mit der Mineralspecies 
Descloizit 117, 349. — Chemische 
Zusammensetzung der Feldspithe 
125, 139. — Kin Hiilfsmittel zur 
Entwicklung der Gleichung des 
chemischen Vorgangs bei der Mi- 
neralbildung 134, 407. — Che- 
mische Konstitution der plagio- 
klastischen Feldspathe 188, 162. 
— Der Meteorit v. Lodran 140, 
321. — Zur Isomorphie im tri- 
klinen Krystallsystem 143, 461. 
— Ueber die Form und die Zu- 
sammensetzung der Feldspathe 

EV, 174. 

| Tiinnermann, Ueb. seine Pyrogen- 

' und Amylumsiure 15, 309. 

Turner, E., Anwendung des Pla- 

| tinschwamms zur Eudiometrie 2, 

| 210. — Zerlegung des Kuchroits 

| 5, 165..— Desgl, Aes Gyps- 


— 180 — 


haloide 5, 188. — Desgl. des 
Edingtonits 5, 196. — Desgl. d. 
Lithionghmmers 6, 477. — Er- 
kennung des Lithions und der 
Borsiure vor dem Léthrohr 6, 
485. 489. — Zerlegung des Iso- 
pyts 12, 334. — Zerlegung des 
Tabascheers 13, 525. — Desgl. 
der Manganerze 14, 211. — Desgl. 


des Meteoreisens aus Peru 14, | 
470. — Desgl. des Varvicits 19, | 


147. — Wassergehalt der Oxal- 
siure 24, 166. — Prifung der 
Atomgewichte 31, 637. 


Turner, E, und R. Christison, | 


Wirkung giftiger Gasé auf Pflan- 
zen 14, 259. 
Turpin, Vergleichende mikrosko- 


pische Untersuchung des in den | 
.Y foe if 
Wassern v. Baréges u. von Neris | 


aufgefundenen Baregins 39, 493. 
Tyndall, J., Ueber die Erschei- 
nungen ai einem Wasserstrahl 
82, 294. — Gesetze des Magne- 
tismus 83, 1. — Diamagnetismus u. 
magnekrystallin. Wirkung 83, 384. 
— Polaritat des Wismuths nebst 
einer Untersuchung des Magnet- 
feldes 87, 189. — Ueb. die durch 
Berithrung ungleich warmer Kér- 
per erzeugten Erzitterungen und 
Téne 94, 613. — KEinige physi- 
sche Eigenschaften d. Eises 103, 
157. — Absorption und Strah- 
lung der Warme durch Gase und 
Dampfe und physischer Zusam- 
menhang zwischen Strahlung, Ab- 
sorption und Leitung 118, 1. — 
Ueber Radiation und Absorption 
114, 632. — Strahlung und Ab- 
sorption der Warme durch gas- 
formige Materie 116, 1. 289. — 
Ueber lewchtende und dunkle 
Strahlung 124, 86. — Unter- 
suchung der Fortpflanzung des 
Schalles durch die Atmosphare 
J, 668. — s. Knoblauch. 
Tyrtow, N., Ein Glihphanomen 
bei der volt. Batterie 70, 85. 


U. 


Uhrlaub, E., Dio Verbindungen 
d. Molybdans mit Stickstoff 101, 
605, — Die Verbindungen d. Va- 


nadins mit Stickstoff 103, 134. — 
s Sartorirs. — ~, 

Ullgren, C., Newe Darstellung d. 
Kupferoxyduls 35, 527. — Zur 
naheren Kenntniss’ der Zusammen- 
setzung dés weissen Pracipitats 
und eimiger and. analog. Queck- 
silberverbind. 42) 385.. 

Unger, Bi, Vorkommen des Xan- 
thicoxyds im Guano 62, 158. — 
Ueber das Xanthin 65, 222. 

Unger, F., Plossl’s' Mikroskope u. 
die Nobert’schen' Proben 79, 331. 
— Die Meermihlen vy. Argostol 
auf Cephalonia 134, 584. 

Unger, F. W., Theorie der Far- 

| benharmonie 87, 121. 

|Unverdorben, Untersuchung der 

| Harze 7, 311; Hi, 27. 230. 393) 
— Fluorchrom wu. Fluorarsen 7, 
316. — Mangansdure 7, 322. — 
Thonerdeverbindungen 7, 323. — 
Produkte der troecknen Destilla- 
tion thierischer Kérper 8, 253; 
desgl. pflanzlicher Stoffe 8, 397. 
— Aetherische Oele im Destillat 
8, 477. — Oelsaure des Terpen- 
thindéls 9, 516. — Vier neue Al 
kalien in Dippel’s Oel 1}, 59. — 
Priexistenz der Bernsteinsaure im 
Bernstein 12, 421. — Zerreissen 
gespannter Harzmassen 19, 411. 
— Harze des Stock-, Koérner- u. 
Schellacks 14, 116. — Ueb. Gua- 
jak 16, 369. — Benzoe 17, 179. 

Utzschneider, Ueber Guinand’s 
Flintglasfabrikation 15, 248. 


Ni 


Valerius, H., Neues elektr. Chro- 
noskop mit rotirendem Cylinder 
u. der Anwendung einer Stimm- 
gabel 126, 470. — Schwingun- 
gen von Glasfiden, die an einem 
ihrer Enden befestigt’ sind 129, 
308. — Verfahren zur Messung 
der Vorziige des binokularen Se- 
hens gegen das monokularé in 
Betreff der Helligkeit und Deut- 
lichkeit 150, 317. 

Valz, Ueber die abwechselnd recht- 
w. rickliufige Bewegung det pe- 
riodischen August- u. Noyember- 


= dst 


Meteore 46, 499. — Platzregen 
zu Marseille 51, 173. 
Varrentrapp, F., Ueber d. Ido- 
kras y. Slatoust 45, 343. — Ana- 
lyse eines krystallisirten Bunt- 
kupfererzes 47, 372; 61, 395. — 
Zusammensetzung d, Chlorits 48, 


thode zur Messung und Verglei- 


ehung der Stirke des farbigen 
Lichts 137, 200. — Messung der 
Lichtabsorption durchsichtig. Me- 
dien mittelst des Spektralappara- 
tes 140, 172. — Farbstoffabsorp- 
tion durch Kohlenpulver 149, 565. 


185. — Chemische Untersuchung | Vierth, E. H., Schwingungen einer 


eines Kobalterzes von Tunaberg 
48, 505. — Zusammensetzung 
des Barsowits, elmer neuen Mi- 


Luftplatte, welche denen einer 
fsoien Scheibe entsprechen 138, 
60. 


neralspecies 48, 568. — Chemi-| Villain, Platin in Frankreich 31, 


sche Untersuchung des Noseans, 


16. 590. 


Hauyns, Lasurstems und kinst- | Villari, E., Aenderungen d. mag- 


lichen Ultramarins 49, 515. — 
Desgl. eines labradorahnlichen 
Minerals aus Schlesien 52, 473. 

Varvinsky, Ueber Fluorjod 11, 
516. 

Vauquelin, Kupfer im Meteor- 
stein von Juvenas und Lixna 2, 
157. — Zerlegung des natiirlichen 
Jodsilbers aus Mexiko 4, 365. — 
Zusammensetzung des Gmelinits 
5, 169. — Analyse eines meteor. 
Staubes 15, 384. 

Veltmann, W., Erdstésse in West- 
phalen 54, 603. — Fortpflanzung 
des Lichts in bewegten Medien 
150, 497. 

Verdet, E., Ueber die Interferen- 
zen des polarisirten Lichts E UI, 
451. — Optische Eigenschaften 
der dem Einfluss des Magnetis- 
mus ausgesetzten durchsichtigen 
Kérper 92, 481; 100, 172. 

Vérusmor, Merkwirdige Feuer- 
kugel 37, 459. — Feuersbrunst 
durch eine Feuerkugel 53, 221. 


netischen Moments, welche der 
Zug und das Hindurchleiten eines 
galvanischen Stroms in einem 
Stabe yon Stahl oder Eisen her- 
vorbringen 126, 87. — LEinige 
eigenthtimliche elektromagnetische 
Erscheinungen und die Weber’- 
sche Hypothese vom Elektro-Mag- 
netismus 133, 322. — Kigenschaf- 
ten des mit semen Fasern parallel 
oder transversal durchsechnittenen 
Holzes 133, 400. — Ueber den 
transyersalen Magnetismys des 
Eisens und des Stahles 137, 569. 
— Akustische Studien itiber die 
Flammen 140, 588. — Ueber die 
Elasticitat des Kautschucks 143, 
88. 290. — Warmeentwicklung 
beim Ausziehen des Kautschucks 
144, 274. —— Zeitdauer, die das 
Flintglas braucht, um sich zu 
magnetisiren, zu entmagnetisiren 
und die Polarisationsebene zu 


drehen 149, 324. 


Vincent, s. Giles. 


Vettin, F., Meteorologische Unter- | Virlet, Natiirl. artes. Brunnen in 


suchungen 99, 106; 100, 99. — 
Ueber den mittleren Barometer- 
stand unter yerschiedenen Brei- 


Griechenland 29, 362. — Muth- 
maassliche Bodensenkung in der 
Algierei 66, 528. 


ten 100, 595. — Ueber den auf-| Vismara, Seine Stahlbereitung 16, 


steigenden Luftstrom, die Ent- 


170. 


stehung des Hagels und der Wir- | Vliet, M. A. F. van der, Wirk. 


belstiirme 102, 246. 
Vicat, Ueber die fortschreitende 
Verlangerung eines Metalldrahts 


der yverdiinnten Schwefelsiure auf 
destill. Zink in isolirenden. und 
nichtisolirenden Gefissen 48, 315. 


unter der Wirkung von Zugkraf- | Voegeli, F., Zwei neue Verbin- 


ten $1, 108. 
Vidi, Barométre anéroide 738, 620. 


dungen von Phosphorsdure und 
Aether 75, 282. 


Vierordt, K., Verbessertes Endos- |} Voelkel, C., Zersetzungprodukte 


mometer 73, 519. — Beschrei- 
bung einer photometrischen Me- 


der Schwefelblausiure u. Ueber- 
schwefelblausiure 58, 135; 61, 


— 182 
149. 353; 62, 90. — Reationelle 


Zusammensetzung des Oxamids, 
sowie der sogen. Amide tiberhaupt 
61, 623. — Ueber die Adler-Ex- 
kremente 62, 1386. -- Doppelsalz 
yon Jodblei mit Chlorammonium 
62, 252. — Verbindung v. Blau- 
siure mit Bittermandelél 62, 444. 
— Ueber das Cyanoxysulfid 62, 
607. — Schwefelverbindungen des 
Urens 63, 96. — Verhalten der 
Schwefeleyan-Schwefelmetalle in 
héherer Temperatur 63, 106. — 


119, 497. — Neue Silbertitrir- 
methode 124, 347. —. Neue pho- 
tographisch-chemische Untersuch. 
die Lichtempfindlichkeit des Jod- 
silbers betreffend 125, 329. — 
Neues Photometer zur Bestimm. 
der chemischen Lichtstiirke 134, 
146. — Studien tiber die Eigen- 
schaften der Bilder photographi- 
scher Linsen 140, 451. — Licht- 
empfindlichkeit des Bromsilbers 
fiir die sogenannten chemisch un- 
wirksamen Farben 150, 453. 


Zersetzung der Schwefelcyanme-| Vogel, Th. u. M. J. Schleiden, 


talle durch Schwefelwasserstoff 
65, 812. — Ueber die bei der 


Ueber das Amyloid cine neue 
Pflanzensubstanz 46, 327. 


Destillation des Holzes sich er-| Vogelsang, H., Mikroskopische 


zeugenden flichtigen Oele, welche 
leichter als Wasser sind 82, 496. 
— Ueber die im rohen Holzgeist 
enthaltenen Koérper 83, 272. 557. 
— Ueber das Methol 84, 101. 

Vogel, E,, Ueber das Sternschwan- 
ken 92, 655. 


Struktur der Schlacken und Be- 
ziehungen der Mikrostruktur zur 
Genesis der krystallinischen Ge- 
steine 121, 101. — Ein merk- 
wirdiger Brunnen 142, 268, — 
Ueber Schwefelkrystalliten 143, 
621. 


Vogel, H. A., Zerlegung des Hel- | Vogelsang, H. u. H. Geissler, 


vins 3, 54. — Feuererschein. bei 
Emwirkung des Chlors auf Alko- 
hol 7, 535. — Verhalten des 


Natur der Flissigkeitseinschliisse 
in gewissen Mineralien 187, 56. 
207, 


Schwefels zu wasserfreier Schwe- | Vogt, s. Matthiessen. 
felsiure 10, 490. — Seine Ver- | Voigtlander und Sohn, Galile’’- 


suche mit Quecksilbersalbe 15, 53. 
Vogel, H.C., Ueb. die Spektra d. 
Bhitze 148, 653. — Spektrum d. 


sche Perspektive neuer Art mit . 
achromatischen Okularen und Ob- 
jektiven 62, 159. 


Nordlichts 146, 569. — Absorp- | Voit, E., Ueber die Diffusion von 


tion d. chemisch wirksamen Strah- 


Flissigkeiten 130, 227. 393. 


len in der Atmosphare d. Sonne Volger, G. H. O., Natur d. Licht- 


148, 161. — Spektra der Kome- 
ten 149, 400. 

Vogel, H. W., Abhangigkeit des 
Hlasticitétsmodulus vom Atomge- 
wicht 111, 229. — Beschreibung 
eines leicht aus Glasréhren zu 
konstruirend. Bunsen’schen Bren- 
ners 111, 634. —- Zustinde, in 
denen das Silber bei der Reduk- 
tion seiner Salze auf nassem Wege 
auftritt 117, 316. — Einfaches 
Verfahren mikroskopische An- 


flamme 72, 82. — Pseudomor- 
phosen des Fahlerzes 74, 25. — 
Erscheinungen der Ageregatpo- 
larisation im Boracit 92, 77; 93, 
450. — Ueb. d. Volumveranderun- 
gen, welche durch d. Krystallisation 
hervorgerufen werden 93, 66, 224. 
— Verhalten d. Boracits geg. Mag- 
netismus 93, 507. — Ueber den 
Leuchtenbergit u. seine Begleiter 
Hydrargillit, Granat usw. 96, 414. 
559 


sichten photographisch aufzuneh- Volkm ann, A. W., Ueber den 


men 117, 629. — Ueber krystal- 
lisirtes Silberoxyd und kohlen- 
saures Silberoxyd 118, 145. — 
Verhalten des Chlorsilbers, Brom- 
silbers und Jodsilbers im Licht 
und die Theorie der Photographie 


Stand des Netzhautbildchens 37, 
342, — Theorie zur Berechnung 
der Zerstreuungskreise des Lichts 
bei fehlerhafter Akkomodation d. 
Auges 45, 193. — Lage des Kreu- 
zungspunktes der Richtungsstrah- 


=— 183 — 


len des Lichts im ruhigen und 
bewegten Auge 45, 207. 
Volkmar, C., Zerlegung des An- 
timonnickels, eines neuen Minerals 
31, 134. 

Voller, A, Aenderungen der elek- 
tromotorischen Kraft galvanischer 
Kombinationen durch die Warme 
149, 394. 

Volpicelli, Versuche ib. die Um- 
wandlung der lebendigen Kraft in 
Warme 146, 305. 

Volta, Versuche ttber die Spann- 
kraft der Dampfe 13, 134, — 
Seine Hageltheorie 13, 350. 
Voltz, Adhiasion der Luft, beson- 
ders an Wasserdampf 17, 89. 
Vopelius, Zerlegung des Antho- 
phyllits 23, 355. 

Vorsselman de Heer, P. O. C, 
Theorie der elektrischen Telegra- 
phie, nebst Beschreibung eines 
neuen auf die physiologischen 
Wirkungen der Hlektricitét be- 
griindeten Telegraphen 46, 513. 
— Elektromagnetismus als_be- 
wegende Kraft 47, 76. — Ther- 
moelektrische Wirkung des Queck- 
silbers 47, 602; 49, 114. 119. — 
Thermische Wirkung elektrischer 
Entladungen 48, 292. — Ueber 
einen Versuch yon de la Rive 
49, 109. — Ueber den Ueber- 
gangswiderstand 53, 31. 
Vrégille, s. Courlet. 


W. 


Wackernagel, Zum Krystallisa- 
tionssystem des Quarzes 29, 507. 
Wagenmann, Schnellessigfabri- 
kation 24, 594. 

Wagner, J. P., Priifung der Blitz- 
ableiter 69, 555. 

Wahlenberg, Differenz zwischen 
Luft- und Bodentemperatur 12, 
403. — Quellentemperatur in der 
Nahe von Upsala 32, 271. 
Waidele, E., Versuche und Be- 
obachtungen ith. Moser’s unsicht- 
bares Licht 59, 255. 
Walchner, Titan in der Hohofen- 
schlacke 3, 176. —- Ueberall ver- 
breitetes Vorkommen von Kupfer 
und Arsen 69, 557. 


Walcker, Bedingnisse zur elektr. 
Spannung 4, 89. 301. 443. — 
Verbrennung d, Weinsteins durch 
braunes Bleioxyd 5, 536. — Ver- 
halten des Phosphors zu ather. 
Oelen 6, 125. ‘ 

Walferdin, H., Temperaturbe- 
obachtungen in einem Bohrloch 
zu Paris 38, 416. — Quellen- 
temperatur der Marne, Seine und 
Maass 50, 551. — KEinrichtnng 
seiner Thermometer 57, 541. — 
Temperatur in der Tiefe des ar- 
tesischen Brunnens zu Mondorf 
89, 349. — Neues Psychrometer 
E Ill, 471. 

Walker, Ch. V., Gesetzmissigkeit 
in der chemischen Wirkung der 
volt. Batterie 47, 123. — Rota- 
tion des Lichtstroms zwischen d. 
Polen einer volt. Batterie 54, 514. 
— Erscheinung beim Uebersprin- 
gen galvanischer Funken 55, 62. 

Wallmark, Ein neues Gasometer 
72, 485. — Ursache der Farben- 
ringe, die bei gewisser Krank- 
haftigkeit des Auges um leuch- 
tende Gegenstiinde gesehen werden 
82, 129. 

Walmstedt, Zerlegung der Ol- 
vine 4, 198. — Desgleichen des 
Breunerits 11, 167. 

Waltenhofen, A. v., Ueber J. 
Krayogl’s Quecksilberluftpumpe 
117, 606. — Ueber den magnet 
Rickstand im Eisen 120, 650, — 
Koercitivkraft verschieden. Stahl- 
sorten 121, 431. — Beobachtung 
iiber das elektr. Licht in héchst 
verdiinnten Gasen 126, 527. — 
Ueber den Lullin’schen Versuch 
u. die Lichtenberg’schen Figuren 
128, 589. — Elektromotorische 
Kraft d. Daniell’schen Kette nach 
absolutem Maass 133, 462. — 
Neue. Methode die Widerstiinde 

alvanischer Ketten zu messen 
34, 218. — Grenzen der Mag- 
netisirbarkeit des Hisens und des 
Stahls 137, 518. — Anziehung, 
welche eine Magnetisirungsspirale 
auf einen beweglichen Hisenkern 
ausibt 141, 407. — Ueb. elektro- 
magnetische Tragkraft 142, 252. 
— Grenzen der Giiltigkeit des 


Lenz-Jacobi’schen Gesetzes 142, 
461. — Neue Thermosiule von 
grosser Wirksamkeit 143, 113. 
— Neue Form der Noé’schen 
Thermosaule 146, 617. — Allgem. 
Theorem zur Berechnung d. Wir- 
kung magnetisirender Spiralen J, 


Walter, Ph., Ueber das krystalli- 
sirte Kali 39, 192. — Doppelt 
chromsaures Chromhyperchlorid 
43, 154. — Ueber das krystal- 
lisirte Pfeffermiinz6l EJ, 334. — 
s. Pelletier. 

Waltershausen, s. Sartorius. 

Wangerin, A., Theorie d. New- 
ton’schen Farbenringe 131, 497. 

Warburg, E., Hinfluss der Tem- 
peratur auf die Elektrolyse 135, 
114. — Ueber ténende Systeme 
136, 89. — Bestimmung d. Schall- 
geschwindigkeit in weichen Kér- 
pern 136, 285. — Erwirmung 
fester Kérper durch das Ténen 
137, 632. — Dampfung d. Téne 
fester Korper durch innere Wider- 
stande 139, 89. — Einfluss té- 
nender Schwingungen auf den 
Magnetismus des Hisens 139, 499. 
— Ausfluss des Quecksilbers aus 
glasernen Kapillarréhren 140, 367. 
— Ueber die Zerstreuung der 
Elektricitat in Gasen 145, 578. 

Warren, C. M., Ueber einige Zir- 
konerde- und Titansiéure-Verbin- 
dungen 102, 449. — s. Rue. 

Wartha, V., Zusammensetzung d. 
Wiserins 128, 166. 

Wartmann, E., Regen ohne Wol- 
ken 43, 420; 45, 480. — Hine 
thermoelektrische Beobachtung 52, 
314. — Detonirende Feuerkugeln 
53, 224. — Verfahren die Ent- 
fernung eines Punktes mittelst 
ees einzigen Instruments und 
von einem. einzigen Standpunkt 
aus zu messen $6, 635. — Neue 
Beziehungen zwischen Warme, 
eas und Magnetismus 71, 

Waszmuth, A., Ein neues Pachy- 
trop 133, 677. — Neues Verfahren 
den Reduktionsfaktor einer Tan- 


gentenbussole zu bestimmen E V, 
167, 


184 


Waterson, J. J., Allgemeines Ge- 
setz der Dichtigkeit bei gesiattig- 
ten Dampfen E IV, 170. 

Watkins, F., Elektrische Saule 
mit einem Metall und ohne Fliis- 
sigkeit 14, 386. — Magnetoelek- 
trische Wirkung auf der Zunge 
28, 296. — Ueber den bleibenden 
Magnetismus des weichen Hisens 


35, 208. — Thermoelektrische 
Funken mittelst cinfacher Kette 
42, 589. — Wasserzersetzung 


durch Thermoelektricitat 46, 496. 
— Warmeerregung durch Ther- 
moelektricitat 46, 497. 

Weber, E. H., Mikroskopische Be- 
obachtungen sehr gesetzmassiger 
Beweguugen, welche die Bildung 
von Niederschligen harziger Kér- 
per aus Weingeist begleiten 94, 
447. 

Weber, Heinrich, Vorschriften zur 
Konstruktion von Galvanoskopen, 
welche das Maximum der Em- 
pfindlichkeit besitzen 137, 121. 
— Warmeleitungsvermégen yon 
Eisen und Neusilber 146, 257. 

Weber, H.F., Specifische Warme 
des Kohlenstoffs 147, 311. 

Weber, Reinhardt, Bestimmung d. 
Magnesia durch phosphorsaures 
Natron und die der Phosphor- 
siure durch Magnesia 73, 137. 
— Unorganische Bestandtheile d. 
Erbsen und des Erbsenstrohs 76, 
338; desgleichen des Rapses und 
des Rapsstrohs 351; des Weizens 
und des Weizenstrohs 361; des 
Ochsenbluts 367; des Pferdeflei- 
sches 372; der Kuhmilch 76, 390. 
— Unorganische Bestandtheile des 
Fleisches 372; d. Blutkuchens und 
des Serums vom Pferde 81, 91. — 
Ueber die Aschenanalysen, welche 
nach der Methode d. Verkohlung 
und des Auslaugens der Kohle 
ausgefiihrt sind, und die Zusam- 
mensetzung d. Asche des Ochsen- 
bluts und der Kuhmilch 81, 402. 
— Analyse des Apatits von Sna- 
rum 84, 306. — Darstellung der 
Verbindungen der Kohlensiure u. 
des Wassers mit dem Zinkoxyd 
85, 107. — Umwandlung der 

- schwefelsauren Alkalien in Chlor- 


~~ 185 


metalle 85, 445. — Verbindungen 
der Borséure und des Wassers 
mit der Kalkerde 86, 561; des- 
gleichen mit Bleioxyd 87, 470; 
mit Kupferoxyd 87, 588; mit 
Silberoxyd 88, 482; mit Hisen- 
oxyd 89, 477. — Ueb. die Niob- 
siure, Pelopsiure und Tantal- 
siure 90, 457. — Darstellung u. 
Untersuchung des sogenannten 
sauren phosphorsauren Kalks 109, 
505 


Weber, Rudolph, Verhalten des 
Schwefelquecksilbers zu d. Schwe- 
felverbindungen d. alkalischen Me- 
talle 97, 76. — Warmeentwick- 
lung bei Molekularveranderungen 
des Schwefels und des Quecksil- 
berjodids 100, 127. — Ueber 
Jodaluminium 101, 465. — Ueb. 
Jod- und Bromaluminium 103, 
259. — Ueber Chloraluminium 
103, 269. — Verbindungen yon 
Chloraluminium mit den Chloriden 
des Schwefels, Selens und Tellurs 
104, 421. — Einwirkung d. Finf- 
fach-Chlorphosphors auf d. Sauer- 
stoffverbindungen 107, 375. —- 
Ueber die Verbindungen d. Wis- 
muths mit Chlor, Brom und Jod 
107, 596. — Selenacichloriir und 
Selensiure-Alaun 108, 615. — 
Auftreten vy. Pentagondodekaeder- 
flachen an Alaunkrystallen 109, 
379. — Kinwirkung des Chlors 
auf Metalloxyde 112, 619. — 
Verbindungen einiger Chlormetalle 
mit salpetriger und chlorsalpetri- 
ger Sdiure 118, 471. — Ueb. Se- 
lenigséurehydrat 118, 479. — 
Ueb. die isomeren Modifikationen 
d. Titanséure u. ib. einige Titan- 
verbindungen 120, 287. — Ueb. 
die isomeren Modifikationen der 
Zinnsiure 122, 358. — Verbin- 
bindungen der Schwefelsiure mit 
chlorsalpetriger Saure, mit salpe- 
triger u. mit Untersalpeter-Siiure 
123, 333. — Verbindungen der 
chlorsalpetrigen Siiure mit einiven 
* fliichtigen Chlormetallen 123, 347. 
— Mehrere Verbindungen des 
Fiinffach-Chlorantimons 125, 78. 
— Verbindungen d. Selenacichlo- 
rids mit Chlormetallen 125, 325. 


— Ueber den bei der Schwefel- 
séure - Erzeugung  stattfindenden 
Vorgang 127, 543. — Einwirkung 
des Chlorjods auf Schwefelkohlen- 
stoff und die dabei entstehenden 
Produkte 128, 459. — Zur Kennt- 
niss des Bleikammerprocesses 130, 
277. — Hinige Verbindungen des 
Platin- u. Goldchlorids 131, 441. 
— Hinige Verbindungen des Titan- 
chlorids 132, 452. —Beobachtung. 
iiber amorphen Schwefel 141, 432. 
— Verbindung von Schwefelsiure 
mit Salpetersiure 142, 602. — 
Ueber Salpeterséiureanhydrit und 
ein neues Hydrat der Salpeter- 
siure 147, 113. 


Weber, W., Ueber Longitudinal- 


und Transversalténe gespannter 
Saiten 14, 174. — Kompensation 
der Orgelpfeifen in Bezug auf 
Starke der Téne 14, 397; in Be- 
zug auf Temperatur 17, 244, — 
Einrichtung und Gebrauch des 
Monochords 15, 1. — Ueber die 
tartin. Tone 15, 216. — Kon- 
struktion und Gebrauch der Zun- 
genpfeifen 16, 193. — Versuche 
mit Zungenpfeifen 16, 415 — 
Theorie der Zungenpfeifen 17, 
193. — Unzuverlissigkeit des spe- 
cifischen Gewichts des Wassers 
18, 608. — Specifische Warme 
fester Kérper, besonders der Me- 
talle 20, 177. — Vergleich der 
Theorie der Saiten, Stibe und 
Blasinstrumente_ 28, 1. — Vor- 
sichtsmaassregeln bei Messung der 
Elasticitat fester Kérper nach ihren 
verschiedenen Dimensionen 28, 
324. — Hlasticitét der Seiden- 
fiden 34, 247. — Ueber Baro- 
meter- u. Thermometerskalen 40, 
27. — Das Induktions-Inklinato- 
rium 43, 493. — Unipolare In- 
duktion 52, 353. — Ueber die 
Elasticitaét fester Kérper 54, 1. — 
Messung starker galvan. Stréme 
nach absolutem Maass 55, 27. — 
Ueber die Wirkung eines Magnets 
in die Ferne 55, 33. — Elektro- 
chemisches Aequivalent d. Was- 
sers 55, 181. —- Maass der Wirk- 
samkeit elektromagnetischer Ma- 
schinen 61, 431. — Elektrody- 


namische Maassbestimmungen 73, 
193. — Erregung und Wirkung 
des Diamagnetismus nach den Ge- 
setzen inducirter Stréme 73, 241. 
—— Messungen galvan. Leitungs- 
widerstiinde nach einem absoluten 
Maass 82, 337. — Zusammenhang 
der Lehre vom Diamagnetismus 
mit der Lehre von dem Magne- 
tismus und der Elektricitat 87, 
145. — Anwendung der magne- 
tischen Induktion auf Messung d. 
Inklination mit dem Magnetometer 
90, 209. — Bemerkung zu einem 
Aufsatz von Kirchhoff 100, 351. 

Einfacher Ausspruch des all- 
gemeinen Grundgesetzes der elek- 
trischen Wirkung 136, 485. — 
Ueber das Aequivalent lebendiger 
Krafte J, 199. 

Weber, W. u. Ernst Heinr., Beu- 
eung der Glasoberflache beim 
Zerspringen 20, 1. 

Weber, W. und Eduard Friedr., 
Mechanik der menschlichen Geh- 
werkzeuge 40, 1. 

Weber, W. und R. Kohlrausch, 
Elektricitatsmenge, welche bei gal- 
vanischen Strémen durch den 
Querschnitt d. Kette fliesst 99, 10. 

Websky, M., Zur Charakteristik 
des Dioptases 69, 543. — Der 
Mangan-Idokras 79, 166. — Ueb. 
einige Flachen des Quarzes 99, 
296. — Anwendung der Quen- 
stedt’schen Krystallprojektion auf 
Zwillingskrystalle 118, 240. — 
Beobachtungs- Apparat zur Aus- 
fihrung goniometrischer Messun- 
gen an unyollkommenen Krystal- 
len oder sehr kleinen Flachen 182, 
623. 

Webster, Zerlegung des Meteor- 
steins von Nobleborough 2, 154. 

Weeren, J., Beitrige zur Kennt- 
niss der Beryllerde 92, 91. — 
Indirekte Methode Thonerde und 
die Oxyde des Kisens nebenein- 
ander zu bestimmen 93, 456. — 
Analyse d. Chlorquecksilber-Cyan- 
quecksilbers 93, 461. — Quanti- 
tative Trennung der Oxyde des 
Eisens von der Thonerde 95, 397. 
— Quantitative Bestimmung der 
Phosphorséure neben d. Alkalien, 


186 


d. alkalischen Erden, d. Magnesia, 
Thonerde und den Oxyden des 
Eisens und Mangans 95, 401. 

Wehrle, Tellursilber von Schem- 
nitz 21, 595. — Bereitung eines 
schénen Zinnobers 27, 400. 

Weibye, P. H., Neue Mineralien 
aus Norwegen 79, 299. — Ueber 
seinen Atheriastit, von Hausmann 
81, 567. 

Weidenbusch, H., Analyse des 
quecksilberhaltigen Fahlerzes von 
Schwatz in Tyrol 76, 86.— Un- 
tersuchung der unorganischen Be- 
standtheile in der Galle d. Ochsen 
76, 386. 


| Weidmann, s. Lowig. 


Weidmann, S. und E. Schwei- 
zer, Untersuchungen tiber den 
Holzgeist 43, 593. — Ueb. Holz- 
geist, Xylit, Mesit u. deren Zer- 
setzungsprodukte durch Kali und 
Kalium 49, 135. 295; 50, 265. 

Weidner, Ausdehnung d. Wassers 
bei Temperaturen unter 4° R. 
129, 300. 

Weihrich, G., Vertheilung des 
Magnetismus in weichen prismat 
Eisenstiiben, die an das Ende 
eines Magnetstabes angelegt sind 
125, 276. 

Weimann, C. G., Niederfall eines 
Meteorsteins zu Grinberg 53, 172. 
416. 

Weinberg, G., Anwendung des 
mechanischen Warmeaequivalents 
auf Molekularkrafte, Molek-grésse 
und Mol-distanz E VI, 586. 

Weinhold, A., Vier Aufhangungs- 
punkte mit gleicher Schwingungs- 
dauer am Pendel 134, 621. — 
Herstellung sensitiver Flammen 
136, 333. — Eine vergleichbare 
Spektralskale 188, 417. — Be- 
merkung tber Induktionsfunken 
140, 176. — Zur Umkehrung d. 
Natriumlinie 142, 321. — Pyro- 
metrische Versuche 149, 186. 

Weisbach, A., Zur Kenntniss d. 
Miargyrits 125, 441. — Ueber 
den Kupferwismuthglanz 128, 435. 

Weisbach, J., Ausmittlung der 
Ausflusskoefficienten fiir d. Aus- 
fluss der atmospharischen Luft 
aus Gefissen 51, 449, 


aa ish 


Weiske, A., Die Ueberfithrung d. 
Chlors-bei der Elektrolyse seimer 


Chlorsilber 142, 560; Schulz- 
Sellack dazu 144, 331. 


Verbindungen mit den Metallen| Wertheim, J., Verbindung yon 


der Alkalien u. alkalischen Erden 
103, 466. 

Weiss, Adam, Das Problem des 
Winkelspiegels 84, 145. — Ent- 
wicklung der Phasengleichung bei 
einaxigen Krystallen 92, 626. 

Weiss, Adolf, Aenderungen, wel- 
che die Lage der Linien im Spek- 
trum des Salpetergases (Unter- 
salpetersiure) erfahrt, wenn man 
die Dichte desselben andert 112, 
153. — Hinige Beobachtungen d. 
Sonnenspektrums 116, 191. 

Weiss, C. C., Kaffee ein Desinfek- 
tionsmittel 24, 373. 

Weiss, Ch E., Beobachtung und 
Untersuchung iiber den Schiller- 
spath yon Todtmoos 119, 446, — 
Ueber den Meteorstein vom Kri- 
henberg bei Zweibriicken 137, 617. 
— Ueb. die Vogelsang’schen Kry- 
stalliten 142, 324. 

Weiss, Ch. §., Krystallographische 
Bemerkungen 8, 229: — Seltener 
Quarzzwilling 27, 697. 

Weiss, Fr. u. Franz Débereiner, 
Ueber Platin und Osmium -Irid 
36, 464. 

Wells, Erklarung der Wirkung d. 
lune rousse nach seiner Thautheo- 
rie 28, 214. 

Wellsted, Bewisserungsweise der 
Oasen von Oman 51, 167. — 
Ueber das Wachsen der Korallen 
64, 606. 

Werdmiiller von Elgg, Bericht 


essigsaurem Uranoxyd mit ande- 
ren essigsauren Salzen 57, 481, 


Wertheim, W., Ueber die Elasti- 


citit und Kohasion der Metalle 
57, 382. — Ueb. die Vibrationen, 
welche ein elektrischer Strom im 
weichen Kisen hervorruft 68, 140. 
— Ueber das Gleichgewicht der 
homogenen starren Kérper 14, 
150; 78, 381. 476. — Ueber die 
durch den elektrischen Strom her- 
vorgebrachten Téne 77, 43. — 
Geschwindigkeit des Schalles in 
Flissigkeiten 77, 427. 544. — 
Ueber die Schallschwingungen d. 
Luft 82, 463. — Ueb. die durch 
komprimirtes Glas bewirkte chro- 
matische Polarisation 86, 321. — 
Ueber die in Krystallen des re- 
culdren Systems kinstlich erzeugte 
Doppelbrechung 86, 325; 87, 498. 
— Ueber die durch Torsion des 
Eisens erzeugten Induktionstréme 
88, 331. —- Von der Elasticitat 
und Kohasion der Metalle E II, 
1. — HElasticitét. und Kohasion 
der Legirungen E II, 73. — Hin- 
fluss des galvanischen Stroms u. 
des Elektromagnetismus auf die 
Elasticitat der Metalle E II, 99. 
— Ueber die Schallschwingungen 
des Wassers E II, 497. — Ge- 
schwindigkeit des Schalles in Sti- 
ben E III, 488. — Magnetische 
Wirkungen der Torsion 96, 171. 
— Ueber die Kapillaritét 102, 595. 


iiber die Erderschitterung yom | Wertheim und Breguet, Ge- 


14. Marz 1837, 42, 685. 
Werneckink, Zerlegung des Si- 


schwindigkeit d. Schalles in Kisen 
E Il, 157. 


deroschisoliths 1, 387. Wertheim, W. und E. Chevan- 


Wernicke, W., Einwirkung des 
Schwefelwassertoffs auf Zinkoxyd- 
lésung von verschiedener Kon- 
centration 110, 655. — Vergol- 


dier, Elasticitat und Kohdasion 
verschiedener Glassorten E II, 
115. — Mechan. Kigenschaften 
des Holzes E II, 481. 


dung des Glases zur Herstellung | Werther, Neue Verbindung von 


optischer Spiegel 133, 183. — 


Schwefel und Wismuth 57, 481. 


Brechungsindices und Dispersion | Wessel, Ph., Beobachtung einer 


undurchsichtiger Kérper 189, 132. 
— Ueber die durch Elektrolyse 


Wasserhose zu Schwedt am 30. 
Mai 1850, 82, 455. 


darstellbaren Superoxyde 141, | Wetzlar, G., Passivitat d. Hisens 


109. — Brechung und Dispersion 
des Lichts in Jod-, Brom- und 


und einige elektromotorische Ver- 
anderungen dieses Metalls 73, 417. 


— 188 


Weyl, W., Ueber die Bestimmun- Whitney, E., Ueber eine Flissig- 


ia des Kohlenstoffs im Eisen 


keit in Mineralien 7, 513. 


14, 507. — Ueber Metallammo- | Whitney, J. D., Chem. Unter- 


nium-Verbindungen 121, 601. — 
Bildung des Ammoniums u. eini- 
ger Ammoniummetalle 123, 350. 
— Bestimmung des Kohlenstoffs | 
im Stahl 126, 617. — Ueber das 


suchung einiger Silikate, die Koh- 
lensiure, Chlor und Schwefelsiure 
enthalten 70, 431. — Analyse d. 
Rothzinkerzes aus Sterling in New- 
Jersey 71, 169. 


Tetra-Mercur-Ammoniumoxyd u.| Whytelaw, Joddarstell. in Schott- 


seine Verbindungen 181, 524. 


land 39, 199. 


Wheatstone, Ch., Klangfiguren | Wichelhaus, H., Analyse des Me- 


der Flissigkeiten 4, 210, — Be- 
schreibung des Kaleidophons 10,. 


teoreisens yon der Hacienda St. 
Rosa in Mexiko 118, 631. 


470. — Fortpflanzung musikali- | Wicke, W., Direkte Beobachtungen 


scher Tone durch Drahte und 
Stabe und Resonanz derselben 26, 
251. — Beobachtungen an Pfeifen 


iber die HEntstehung von Blitz- 
rohren 106, 158. — Ist die Starke 
in Wasser léshch? 108, 359. 


zur Bestétigung der Bernoulli’- | Wicke, W. u. F. Wéhler, Ueb. 


schen Theorie 28, 446. — Ver- 
fahren die Dauer des elektrischen 


ein neu aufgefundenes Meteoreisen 
120, 509. 


Funkens zu ermitteln 33, 508. — | Wiedemann, G., Neues Zerset- 


Versuche die Geschwindigkeit der 
Elektricitat und die Dauer des 
elektrischen Lichts zu messen 94, 
464. — Prismatische Zerlegung 
des elektrischen Lichts 36, 148. 
— Ueber die thermoelektrischen 
Funken 41, 160. — Ueber das 
Sehen mit zwei Augen und das 
Stereoskop 47, 625. — Merkwir- 
dige Erscheinung beim Sehen mit 
beiden Augen EH J, 1. — Aban- 
derung der Daniell’schen Batterie 
61, 54. — Beschreibung verschie- 
dener neuer Instrumente und Me- 
thoden zur Bestimmung der Kon- 
stanten einer vyoltaischen Kette 
62, 499. — Elektromagnetisches 
Chronoskop 65, 451. — Ueber 
Foucault’s neuen mechanischen 
Beweis von der Axendrehung der 
Erde 83, 306. — Versuche mit 
dem fiir den elektrischen Tele- 
graphen im Mittelmeer bestimmten 
submarinen Kabel 96, 164. 

Whewell, s. Airy. 

White, Merkwiirdige Meeresstréme 
38, 478. 

Whitehead, Monatliche Mitteltem- 
peratur und Regenmenge zu Key- 
West in Florida 43, 424. — Mo- 
natliche Regenmenge und Stand 
des Missisippi zu New - Orleans 


D 


Whiting, Neues Baromet. 117, 656. 


zungsprodukt des Harnstofis 174, 
67. — Hlektrisches Verhalten kry- 
stallisirter Kérper 76, 404; 17, 
534. — Drehung der Polarisa- 
tionsebne des Lichts durch- den 
galvanischen Strom 82, 215. — 
Bewegung von Flissigkeiten im 
Kreise der geschlossenen galva- 
nischen Sdule 87, 321. — Fort- 
pflanzung der Warme in den Me- 
tallen 95, 337. — Bewegung der 
Flissigkeiten im Kreise der ge- 
schlossenen galvanischen Saule u. 
ihre Beziehungen zur Elektrolyse 
99, 177. — Ueber den Magnetis- 
mus der Staklstabe 100, 235. — 
Beziehungen zwischen Magnetis- 
mus, Warme und Torsion 108, 
563. — Bemerk. zu seinen elek- 
trolytischen Untersuchungen 104, 
162. — Ueber die Torsion und 
die Beziehungen derselben zum 
Magnetismus 106, 161. — Ueber 
die Biegung 107, 489. — Lei- 
tungsfahigkeit einiger Legirungen 
fir Warme und Elektricitat 108, 
393. — Magnetische Untersuchun- 
gen 117, 193; Abhangigkeit des 
temporar-magnetischen Moments 
von der maguetisirenden Kraft 
194; Beziehung zwischen Torsion 
und Magnetismus 203. — Ueber 
die von Dub aufgestellten Gesetze 
der Elektromagnete 117, 218. — 


— 189 


Einfluss der Temperaturverande- 
rungen auf den Magnetismus des 
Eisens und Stahls 122, 346. — 
Magnetismus der Salze der mag- 
netischen Metalle 126, 1. — In- 
duktionsstréme beim Tordiren v. 
Eisendrahten, durch welche ein 
ae gs Strom geleitet wird 


29, 616. — Magnetismus der 
chemischen Verbindungen 135, 
177. — Dissociation der wasser- 


haltigen Salze J, 474. 

Wiedemann, G. und R. Franz, 
Ueber die Warmeleitungsfahigkeit 
der Metalle 89, 497. 

Wiedemann, G. und R. Rih]- 
mann, Ueber den Durchgang 
der Elektricitat durch Gase 145, 
235. 364. 

Wiederhold, E., Die Zersetzung 
des chlorsauren Kalis bei niede- 
rer Temperatur durch Braunstein, 
eine sogenannte katalytische Er- 
scheinung 116, 171. — Zersetz. 
des schmelzenden  chlorsauren 
Kalis durch die sogenannten ka- 
talytischen Kérper nebst Bemerk. 
tiber die Natur des Ozons 118, 
186. — Ueber den festen Arsen- 
wasserstoff 118, 615. — Versuche 
zur Bildung yon festem Wasser- 
stoffantimon 122, 487. 

Wiener, Chr., Erklirung des ato- 
mistischen Wesens des tropfbar 
flissigen Koérperzustandes' u. Be- 
statigung desselben durch die so- 
gen. Molekularbewegung 118, 79. 

Wiesener, J., Magnetisches Ver- 

tzhalten einiger Cyanverbindungen 
des Eisens, Nickels und Kobalts 
119, 336. 

Wiggers, A., Zerlegang einer am 
Harz gefundenen Hisenmasse 28, 
564. — Aufléslichkeit des Queck- 
silbergases im’ Wasser 41, 440. 

Wilbrandt, Gyps von Libtheen 
12; 111. 

Wild, H., Neues Photometer und 
Polarimeter nebst emigen damit 
angestellten Beobachtungen 99, 

* 235. — Ueber die thermoelektr. 
Stréme und die Spannungsgesetze 
bei den Elektrolyten 103, 353. 
— Ueb. d. Nachleuchten im elektr. 
Ei 111, 621. — Versweh emer Er- 


— 


Klirung der unipolareit Erwar- 
mung beim galvanischen Flam- 
menbogen III, 624. — Photo- 
metrische Untersuchungen 118, 
193. — Neues Saccharimeter 122, 
626. — Ueber die Identitit yon 
Lichtéther und elektrischem Flui- 
dum 124, 507. — Veranderung 
der elektromotor. Krafte zwischen 
Metallen und Flissigkeiten durch 
den Druck 125, 119. — Absorp- 
tion der strahl. Warme durch 
trockne und durch feuchte Luft 
129, 57. — Lichtabsorption der 
Luft 534, 568; 185, 99. — Me- 
thode zur Fiallung von Barome- 
terréhren ohne Auskochen und 
ohne Gefahr des Zerspringens 
144, 137. — Neues Variations- 
Instrument fir die Vertikal-Inten- 
sitit des Hrdmagnetismus 148, 
115, — Bestimmung d. Gewichts 
von einem Kubikdecimeter destil- 
lirten Wassers bei 4° C. E V, 
15. — F. E. Neumann’s Methode 
zur Vermeidung des yon Biegun- 
gen herriihrenden Fehlers bei auf 
der Stab - Oberfliche getheilten 
Strichmaassen J, 61. — _ siehe 
Simmler, 

Wilde, E., Zur Theorie der Beu- 
gungserscheinungen 79, 75. 202. 
— Berichtigung der y. Rudberg 
berechneten Axenwinkel der zwei- 
axigen Krystalle 80, 225. — Un- 
haltbarkeit d. bisherigen Theorie 
d. Newton’schen Farbenringe 80, 
407. — Beschreib. des Gyreido- 
meters, eines Instruments zur ge- 
nauen Messung der Farbenringe 
81, 264. — Theorie der Farben 
diinner Blattchen 82, 18. 188. — 
Interferenzfarben, die zwischen 
zwei Glasprismen oder einem sol- 
chen Prisma und einer planparal- 
lelen Glasplatte sich bilden kén- 
nen 83, 541. — Anwendung der 
Camera lucida zu einem Stereo- 
skop 85, 63. — Ueber die epopt. 
Farben der emaxigen Krystall- 
platten und die diinnen Krystall- 
blattchen im linear polarisirten 
Licht 88, 99. 197. — Ueber die 
epopt. Farben der einaxigen Kry- 
stalle in cirkular polaris, Licht 


89, 234. 402. Berechnung 
der Axenwinkel der zweiaxigen 
Krystalle (gegen Zamminer) 90, 
183 


Wilde, W. R., Sinken der klein- 
asiatischen und syrischen Kiuste 
52, 188. 

Wilhelmy, L., Gesetz, nach wel- 
chem die Kinwirkung der Sauren 
auf den Rohrzucker  stattfindet 
81, 413. 499. — Ueber das mo- 
lekulare Drehungsvermégen der 
Substanzen 81, 527. — Gesetz 
der Warmeabgabe 84, 119. — 
Diathermansie des Glases bei ver- 
schiedener Temperatur 85, 217. 
— Abhangigkeit d. Kapillaritats- 
Konstante des Alkohols yon Sub- 
stanz und Gestalt des benetzten 
festen Kérpers 119, 177. — Ab- 
hangigkeit d. Kapillaritats-Koef- 
ficienten der Flissigkeiten yon 
ihrer Zusammensetzung 121, 44. 
— Desgl. von der chemischen 
Beschaffenheit und Gestalt der 
festen Wand 122, 1. 

Wilken, Nachricht yon oriental. 
Aerolithen 26, 350. 

Williams, C. J. B., Erscheinun- 
gen u. Produkte eimer schwachen 
Verbrennung 36, 494. 

Willigen, V. 5. M. van der, 
Licht- und Warme-Erscheinungen 
bei einer kraftigen yolt. Batterie; 
Bildung des Lichtbogens zwischen 
Metall und Flissigkeit 93, 285. 
—— Ueber das geschichtete Licht 
im elektrischen Ki 98, 494. — 
Ozonbildung 98, 511. — Ueber 
die Schichtung des elektrischen 
Lichts 99, 175. -- Eine Licht- 
erscheinung im Auge 102, 175. 
— Konstitution der Seifenblasen 
102, 629. — Ueber das elektr. 
Spektrum 106, 610; 107, 473. — 
Die Reflexionskonstanten 117, 
464. Brechungskoefficienten 
des destillirten Wassers 122, 191. 
— Ueber ein System von grad- 
linigen Fransen, welche gleich- 
zeitig mit den Newton’schen Rin- 
gen zu beobachten sind 1238, 558. 
— Interferenzerscheinungen y. ein- 
axigen Krystallplatten im_polari- 
sirten Licht J, 491. 


190 


Willis, R., Vokalténe u. Zungen- 
pfeifen 24, 397. 

Willkomm, M., Ueber d. Calina 
oder den Héhenrauch in Spanien 
78, 431. 

Wimmel, Th., Ueb. den Schmelz- 
punkt der Fette und ihr Verhal- 
ten beim Erstarren 133, 121. — 
Bestimmung der Schmelz- und 
Erstarrungstemperatur bei den 
Fetten 142, 471. 

Winckler (Halle), Ueber seine 
meteorologisch. Beobachtungen 1, 
128. — Sei Thermometrograph 
6, 127. — Stiindliche Barometer- 
beobacht 8, 306. 

Winkelmann, A., Ueb.d. Warme- 
verbrauch beim Auflésen y. Salzen 
und die specifischen Warmen von 
Salzlésungen 149, 1. — Warme- 
verhiltnisse beim Auflésen ge- 
mischter Salze in Wasser u. die 
dabei auftretenden Wechselzer- 
setzungen 149, 492. — Mischungs- 
wirmen und specifische Wiirmen 
yon Flissigkeitsgemischen 150, 
592. 

Winkler, A., Eimwirkung d. Phos- 
phorwasserstoffgases auf die Salze 
der Leichtmetalle 111, 443. 


Winkler, F. L., Ueb. d. Mandel- 


siure und einige Salze derselben 
41, 375. 

Wirth, Bemerkung. ib. seine Ver- 
suche 14, 429. 

Wischnewsky, Meteorolog. Be- 
obachtungen in Petersburg 1830, 
23, 109. — Desgl. im Jahre 1831 
und 1832, 30, 324. 327. 

Wislicenus, s. Heintz. 

Wisse, Hdhenbestimmungen durch 
den Siedepunkt des Wassers (in 
der Proyinz Quito) 80, 578. 

Witte, Specifische Warme d. Luft 
bei konstant. Volumen 138, 155. 
— Verhiltniss der specifischen 
Warme der Luft bei konstant. 

Volumen zu der unter konstant. 

- Druck 140, 657. — Versuch eines 
Gesetzes ttber die Meeresstrémun- 
gen und Zusatz zu der Notiz ib. 
die specifische Warme der Luft 
usw. 141, 317. — Zur Theorie 
der Meeresstrémungen 142, 281; 
Colding dazu 621. 


=e 191 


Wittstein, G.C., Ueber d. blaue 
phosphorsaure Eisenoxyduloxyd 
97, 158. — Konstitution d. Tri- 
phylins yon Bodenmais 108, 511. 

Wittstoeck, C., Ueber Columbin 
19, 298. — Althain 20, 346; Pe- 
louze dagegen 28, 184. — Aether- 
bereitung 20, 461. — Zerlegung 
yon Cholerasekretionen 24, 509. 
— Ueber eine Erscheinung bei 
der Destillation von Salpetersiure 
und y. Chlorwasserstoffsiure 31, 
31. — Arsenik- und Antimonge- 
halt des kaéufl. Phosphors 31, 126. 
— Ueb. die Priifung der Schwe- 
felsiure 95, 483. 

Wittwer, W. C., Einwirkung des 
Lichts auf Chlorwasser 94, 597; 
97, 304; 106, 266. — Einfluss 
der Gebirge auf die Winde des 
angrenzenden Flachlandes 116, 
308. 

Witzschel, B., Form der Kérper, 
die mit geringster Resistenz in 
widerstehenden Mitteln sich be- 
wegen (aus einer Schrift y. Sem- 

er iiber Schleudergeschosse usw.) 
O50 20) t~ 

Wohler, F., Untersuchung der 
Cyansaure 1, 117; 5, 385. — Ver- 
bindung yon salpetersauren Sal- 
zen mit Cyaniden 1, 231. — Ueb. 
d. Wolfram 2, 345. — Wirkung 
des Palladiums auf die Weingeist- 
flamme 3, 71. — Verhalten des 
Cyans zu Ammoniak, Schwefel- 
wasserstoff und Schwefelkalinm 
3, 177. — Vortheilhafte Darstel- 
lung des Kaliums 4, 23. — Zer- 
legung der phosphorsauren und 
arseniksauren Bleierze 4, 161. — 
Trennung des Nickels u. Kobalts 
yom Arsenik 6, 227. — Ueber 
die Honigsteinsiure 7, 325. — 
Zerlegung des Pyrochlors 17, 417; 
48, 83. — Ueber Sementini’s 
jodige Saure 8, 95. — Flichtiges 
Fluormangan 9, 619. — Neue 
Bereitung des Chromoxyduls 10, 
46, — Darstellung des 4pfel- 
sauren Bleioxyds 10, 104. — Ueb. 
d. Aluminium 11, 146; 64, 447. 
— Analyse des Haytorits 12, 
136. — Kinstliche Bildung von 
Harnstoff 12, 253. — Zersetzung 


der Chlormetalle durch élbilden- 
des Gas 13, 297. — Neue Pyro- 
phore 18, 303. — Natur d. Kohlen- 
stickstoffsaure 13, 488. — Darstel- 
lung des Berylliums u. Yttriums 
13, 577. — Verhalten des knall- 
sauren Silbers zu Salmiak 15, 158. 
— Kinstliche Ameisensiure 15, 
308. — Harnstoff aus Harnsiure 
15, 529. — Zersetzung des Harn- 
stoffs und der Harnsiure in héhe- 
rer Temperatur 15, 619. — Neue 
Gewinnung des Phosphors 17, 
178. — Ueber die angebl. Re- 
duktion der Kohle aus Schwefel- 
kohlenstoff 17, 482. — Zerlegung 
des Arseniknickels 25, 802. — 
Dimorphie der arsenigen Sdure 
26, 177. — Krystallform des 
Hisens 26, 182. — Thorerde im 
Pyrochlor 27, 80; 70, 336. — 
Bereitung des ttbermangansauren 
Kalis 27, 627. 698. — Darstel- 
lung des arsenikfreien Antimons 
27, 629. 698. — Borsaure Talk- 
erde 28, 525. — Krystallisirtes 
kohlensaures Zinkoxyd-Alkali 28, 
615. — Gewinnung von Iridium 
und Osmium aus dem Platinriick- 
stand 31, 161. — Darstellung vy. 
krystallisirtem Chromoxyd 38, 
341. — Ueber ein neues Kupfer- 
salz 37, 166. — Kinstl. Schwe- 
felkies 37, 239. — Proportionirte 
Verbindung yon Silberoxyd und 
Bleioxyd 41, 344. — Bereitungs- 
methode des Kalibicarbonats 41, 
393. — Zwei neue Kobaltminera- 
lien y. Skutterud in Norwegen 48, 
591. — Verhalten einiger Silber- 
salze in Wasserstoffgas 46, 629. 
— Darstellung des Tellurithyls 
50, 404. — Metamorphose des 
mellithsauren Ammoniaks in hohe- 
rer Temperatur 52, 600. — Ueb. 
die Lithofellinsiure u. d, Schmelz- 
punkt einiger Kérper im krystal- 
lisirten und im amorphen Zustand 
54, 255. — Vanadiumgehalt des 
Uranpecherzes 54, 600. — Ueber 
die im lebenden Organismus yor 
sich gehende Umwandlung der 
Benzoesiure in Hippursiure 56, 
638. — Sauerstoffentwicklung aus 
dem organischen Absatz eines 


— 192 — 


Soolwassers 57, 308. — Ueber 
die Zusammensetzung des Avan- 
turinglases 58, 286. — Untersu- 


chung tber das Narkotin u. seine | 


Zersetzungsprodukte 61, 532. — 
Kryptolith eine neue Mineral- 
species 67, 424. — Natur der 
bisher fiir metallisches ‘Titan ge- 
haltenen Substanz 78, 401. — 
Ueber das Cyan-Titanchlorid 79, 
327. — Ueb. d. Stickstoffbor 79, 
467. — Passiver Zustand d. Me- 
teoreisens 85, 448. — Meteor- 
steinfall zu Bremervérde 96, 626. 
— Ueb. d. Silicium 97, 484. — 
Ueber einen neuen Meteoriten 
100, 342. — Stickstoffsilicium u. 
Stickstoffbor 102, 817. — Ueber 
das Farbende im Smaragd 122, 
492. — Analyse des Meteoreisens 
vy. Ovifak in Grénland 146, 297. 
— s. Buff, Deville, Wicke. 

Wastyn, A. C., Ueber die specif. 
Warme 76, 129. 

Wohlwill, E., Zur Geschichte der 
Erfindung und Verbreitung des 
Thermometers 124, 163. 

Wolf, A., s. Renz. 

Wolf, C., Ueber die Temperatur, 
bei welcher Flissigkeiten die sie 
einschliessenden Gefaisse zu be- 
nissen aufhéren 98, 643. — Ein- 
fluss der Temperatur auf die Er- 
scheinungen in Haarréhrchen 101, 
550; 102, 571. 

Wolf, R., Elektrische Maschinen 
aus Papier 69, 558. — Beobacht. 
lib. d. Alpenglithen 90, 332. — Be- 
obacht. mit dem Schénbein’schen 
Ozonometer 91, 314. — Resultate 
der Ozonometerbeobachtungen in 
Bern 94, 335; 97, 640. — Ueb. 
die elfjihrige Periode in d. Son- 
nenflecken und erdmagnet. Varia- 
tionen 117, 502. 

Wolfers, J. Ph., Betrachtung. tb. 
die 18 letzten Winter in Berlin 
93, 130. 

Wolffenstein, O., Beitrag zur 
Ozonfrage 139, 820; Soret dazu 
141, 294. 

Wollaston, Partielle Durchkreu- 
zung der optischen Neryen 2, 
281. — Scheinbare Richtung der 
Augen in einem Bildniss 6, 61. 


— Verfahren Platin schmiedbar 
zu machen 15, 299; 16, 158. — 
Doppelmikroskop 16, 176. — Me- 
thode Sonnenlicht mit Sternen- 
licht zu vergleichen 16, 328. — 
Differentialbarometer 16, 618. — 
Salzgehalt des Mittelmeers 16, 
622. — Wiederholung seiner Ver- 
suche tiber die chemische Wirk- 
samkeit, der gemeinen Elektricitat 
durch Faraday 29, 291. — Be- 
schaffenheit der Atmosphare an 
ihrer oberen Grenze 39, 82. 

Woltmann, Nivyeaudifferenz zwi- 
schen der Nord- und Ostsee 2, 
444, — Seitendruck des Sandes 
28, 26. a 

Wood, B., Neues leichtflissiges 
Metallgemisch 112, 496; 117, 351. 

Wrangel, F. v., Ueber die Nord- 
lichter in Sibirien 9, 155. — Be- 
obachtung der stiindlichen Varia- 
tion d. Abweich. zu Sitka 31, 193. 

Wrede, F. v., Versuch die Ab- 
sorption des Lichts nach der Un- 
dulationstheorie zu erkliren 33, 
353. -— Beschreibung seines Mul- 
tiplikators 42, 308. — Versuch 
die Beziehung zwischen d. Span- 
nung und der Temperatur des 
Wasserdampfs auf theoretischem 
Wege zu bestimmen 53, 225. — 
Fortpflanzungsgeschwindigkeit d. 
strahlenden Warme 53, 602. — 
Ursichliches der Thermoelektrici- 
tat 55, 175. 

Wright, v., Beobachtungen tiber 
Zugvogel 27, 187. 189. 

Wright, A. W., Wirkung des 
Ozons auf vulkanisirt. Kautschuck 
146, 626. ~ 

Willner, A., Spannkraft d. Was- 
serdampfs aus wissrigen Salz- 
lésungen 103, 529. — Spannkraft 
der Dampfe aus Lésungen von 
Salzgemischen 105, 85. — Be- 
merkung zum Aufsatz von Kirch- 
hoff iiber die Spannung d. Dam- 
pfes von Mischungen aus Wasser 
und Schwefelsiure 105, 478; Ent- 
gegnung auf die Erwiderung von 
Kirchhoff 106, 632. — Elektrici- 
tiitsentwicklung beim Lésen von 
Salzen 106, 454. — Versuche 
iber Elektricitétsentwickl. durch 


chemischen Process 109, 94. — 
Kinfache Bestimmung der Fraun+ 
hofer’schen Beugungserscheinun- 
gen 109, 616. — Temperatur der 
Dampfe, welche aus siedenden 
Salzlésungen aufsteigen 110, 387. 
— Spannkraft des Wasserdampfs 
aus Lésungen wasserhalt. Salze 
110, 564. — Bemerkung zu Hen- 
ricis Abhandlung iiber schein- 
bareElektricitatsentwicklung durch 
chemische Processe 111, 630. — 
Zur Absorption des Lichts 120, 
158. — Spannkraft der Dampfe 
yon Flissigkeitsgemischen 129, 
353. — Beziehung zwischen Bre- 
chungsexponenten des Lichts und 
Kérperdichte 133, 1. — Erste 
Darstellung absolut luftleerer Réh- 
ren 133,509. — Darstell. eines 
kiinstlichen Spektrums mit einer 
Fraunhofer’schen Linie 135, 174. 
— Spektra einiger Gase in Geiss- 
ler’schen Rodhren 135, 497; bei 
hohem Druck 137, 337; 144, 481. 
— Specifische Warme yon Salz- 
lésungen u. Flissigkeitsgemischen 
140, 479. — Bemerk. zu Thom- 
sen’s Versuchen iiber die specif. 
Wiarme wissriger Lésungen 143, 
156. — Die Einwirfe Angstrém’s 
die Spektra der Gase betreffend 
144, 520. — Ueber das Peltier’- 
sche Phinomen und die thermo- 
elektromotorische Kraft der Me- 
talle 145, 636. — Ueb. d. Spektra 
der Gase in Geissler’schen Réh- 
ren 147, 321; 149, 103. — Ueb. 
die Entladungen des Induktions- 
stromes in mit verdinnten Gasen 
gefillten Riumen J, 32. — siehe 
Bettendorff. t 

Wirth, y., Chem. Untersuchung 
des Okenits 55, 113. 

Wundt, W., Ueber binokulares 
Sehen 116, 617. — Entstehung 
des Glanzes 116, 627. — Ueber 
Hering’s Kritik seiner Theorie 
des Binokularsehens 120, 172. 

Wurm, Tetronerythrin ein neuer 
organischer Farbstoff 145, 170. 

Wurtz, A., Ueber das Kupfer- 
hydrir 63, 476. 


193° — 


(exe 


Yelin, Beurtheilung seiner Versuche 
tber elektrische Abstossung 5, 
216. Stiindliche Barometer- 
beobachtungen 8, 302. 

Yniestra, Vorkommen des Jods 
in verschiedenen Mineralien und 
in fern yom Meere wachsenden 
Pflanzen 39, 526. 

Yorke, Ph, Wirkung von Wasser 
und Luft auf Blei 33, 110. 

Young, J., Eine neue volt. Bat- 
terie 40, 624. 

Young, Th., Bemerkung iiber eine 
Nebensonnenbeobachtung 2, 440. 
— Seine Versuche iiber Licht- 
beugung 3, 93. — Optische Er- 
scheinung bei schwingenden Sai- 
ten 10, 470. — Seine Verdienste 
um die Erklirung der Farben 
dinner Krystallblattchen 12, 367. 
— Erklirung der Newton’schen 
Ringe 12, 202. — Chem. Wir- 
kung der Farbenringe 12, 396. 
— Formel fiir die Spannkraft. d. 
Wasserdampfs 17, 534; 27, 21. 
— Begriff des Elasticitiétsmodulus 
$1, 573. 

Yvon, J., Ein auf die Relief-Em- 

findung gegriindetes Photometer 
48, 334. 


Z. 


Zambra, s. Negretti. 
Zamminer, Ueber Schwingungs- 
bewegung der Luft 97, 173. 
Zantedeschi, Magnetisirung mit- 
telst Sonnenlicht 16, 187; Moser 
und Riess dagegen 16, 588. — 
Ungewohnliche Farbenvertheilung 
im Regenbogen 68, 566. -—— Be- 
wegungen d. Flamme unter elek- 
tromagnetischem Einfluss 78, 286. 
— Erste Entdeckung der Wiirme- 
wirkung der Mondstrahlen 139, 

192. 

Zech, P., Ueber die Ringsysteme 
der zweiaxigen Krystalle 97, 129; 
102, 354. — Ueber die innere 
konische Refraktion 104, 188. — 
Brechung und Zuriickwerfung des 
Lichts unter der Voraussetzung 

13 


dass das Licht in der Polarisa- 
tionsebne schwinge 109, 60, — 
Neue Interferenzerschein. dicker 
Platten 111, 149. 

Zehfuss, G., Ueber eine mechan. 
Wirkung des elektrischen Fun- 
kens 117, 487. 

Zeise, W. C., Besondere Platin- 
verbind. 9, 632. — Zersetzungs- 
produkte des Platinchlorids durch 
Alkohol 21, 497. — Kohlenwas- 
serstoff - Chlorplatinammoniak 21, 
542. — Schwefelweinél u. analoge 
Verbind. 28, 628. — Das Mer- 
captan nebst Bemerk. iiber einige 
neue Produkte aus der Hinwir- 
kung der Sulfurete auf wein- 
schwefelsaure Salze und auf das 

_Weindl 31, 369. — Erneute Un- 
tersuchung iiber Xanthogen-Ver- 
bindungen 32, 205. -— Zur nahe- 
ren Kenntniss der Xanthogensaure 
u. ihrer Verbindungen $5, 487. — 
Ueber das brennbare Chlorplatin 
40, 234. — Verhalten des Ace- 
tons zum Platinchlorid 45, 332. 
— Wirkung zwischen Platinchlo- 
rid und Aceton 47, 478. — Ueb. 
Acechlorplatin und andere Pro- 
dukte der Einwirkung zwischen 
Platinchlorid und Aceton EI, 
155. 312. — Produkte d. trock- 
nen Destillation des Tabacks und 
Beschaffenheit des Tabacksrauchs 
60, 272. 

Zeiss, C., Erscheinung in Mikro- 
skopen bei schiefer Beleuchtung 
der Objekte 103, 654. 

Zenker, W., Beobachtung d. Son- 
nen-Protuberanzen im monochro- 
matischen Licht 142, 172. 

Zenneck, L. H., Zerlegung ver- 
schiedener Humusarten II, 217. 
— Ueber Alizarin 18, 261. 

Zepharovich, V. L. v., Bemerk. 
tber den Diamant aus Béhmen 
140, 652, 

Zettnow, E., Zur Kenntniss des 
Wolframs und seiner Verbindun- 
gen 130, 16. 240. — Gang der 
qualitativen chemischen Analyse 
zur Auffindung der hiiufiger vor- 
kommenden Stoffe ohne Anwen- 
dung von Schwefelwasserstoff u. 
Schwefelammonium 130, 324. — 


194 


Verbindungen des essigsauren Na- 
trons mit Wasser 142, 306. — 
Herstellung eines Filtrirapparates 
nach Bunsen’schem Princip 142, 
609. — Chromsaures Chromoxy- 
chlorid 143, 328; Thorpe dazu 
144, 329. — Darstellung reiner 
Chromsiure 143, 468. — Speci- 
fisches Gewicht remer Chromsaure 
und einiger Lésungen derselben 
143, 474. — Darstellung von 
krystallisirtem Chrom 143, 477. 
— Darstellung von Collodiumpa- 
pier 144, 310. — Ueber chrom- 
saur. Baryt 145, 167. — Methode 
fiir eine schnelle Austrocknung 
von Réhren, Flaschen usw., sowie 
fir eine bequeme Verbindung 
weiter Rohren mit engen 145, 
170. — Empfindlichkeit von Col- 
lodien bei verschiedenem Gehalt 
an Pyroxylin u. Jodirungssalzen 
145, 485. — Ueber krystallisirte 
Phosphorsiure 145, 643. — Dar- 
stellung reiner Chlorwasserstoff- 
siure aus unreiner rauchenden 
Salzsiure 146, 318. 

Zeuner, G., Beitrage zur Theorie 
der Daimpfe 110, 371. é 

Zeuschner, L., Barometrische 
Héhenmessungen im Tatragebirge 
53, 195. — Zunahme der Tem- 
peratur in den Gruben der ter- 
tidren Salzablagerungen von Wie- 
liezka und Bochnia 66, 578. 

Zibra, E. v., Elmsfeuer und Erd- 
erschiitterungen in Franken 46, 
655. 

Zimmermann, K. G., Zur Be- 
staétigune des v. R. Fritzsch ge- 
lieferten Nachweises einer seku- 
laren Aenderung der Lufttempe- 
ratur 98, 307. 

Zincken, C., Titan in Hohofen- 
schlacken 3, 175. — Beschreib. 
Harzer Selenfossilien 3, 271. — 
Nickelglanz vom Harz 18, 165. 

~ Selenpalladium am Harz 16, 
491. — Das Akribometer 22, 238. 
— Neues Spiessglanzerz 22, 492. 
— Flichtigkeit des Titans 28, 
160. Kupfer - Antimonglanz 
eine neue Mineralgattung 35, 357. 
— Neues Vorkommen des Arse- 
nikkupfers in Chili 41, 659. — 


— 195 


Ueber Quellenbildung 78, 280. — 
s. Rammelsberg. 

Zincken, C. und C. Bromeis, 
Bildung yon Cyanverbindungen 
in den Produkten des Magde- 
sprunger Hohofens 55, 89. 
Zinken, H. genannt Sommer, Zur 
Bestimmung der Brechungsver- 
haltnisse 107, 47. — Berechnung 
der Bildkrimmung bei optischen 
Apparaten 122, 563. 

Zippe, Krystallgestalt der Kupfer- 
lasur 22, 393. — Zerlegung des 
Sternbergits 27, 690. — Ueb. d. 
Pyrop 27, 692. 

Zirkel, F., Ueber die mikroskopi- 
sche Struktur der Gesteine 119, 
288. 644. — Syenit- und Gra- | 
nulitanalyse 122, 621. — Mikro- | 
skopische Zusammensetzung der | 
Phonolithe 131, 298. — Leucit- | 
gesteine im Erzgebirge 136, 544. | 
— Ueb. d. mikroskop. Tridymit 
140, 492. — Mikroskopische Zu- 
sammensetzung y. Thonschiefern 
und Dachschiefern 144, 319. 
Zoch, J. B., Zur Kenntniss der 
chemischen Harmonika 127, 580. 
— Neues Verfahren zur Messung 
der Schallgeschwindigkeit in Ga- 
sen 128, 497. 

Zéllner, F., Photometrische Unter- 
suchungen 100, 381. 474. 651; 
109, 244. — Neues Princip zur 
Konstruktion einer elektromagne- 
tischen Kraftmaschine 101, 139. 
— Kinfaches Verfahren mit An- 
wendung von Hisensalzen unmit- 
telbar kriftige positive Photogra- 
phien zu erzeugen 110, 153. — 
Neue Art von Pseudoskopie und 
ihre Beziehung zu den v. Plateau 
und Oppel beschriebenen Bewe- 
gungs- Erscheinungen 110, 500. 
— Zur Kenntniss der chromati- 
schen u. monochromatischen Ab- 
weichung des menschlichen Auges 
111, 329. — Neue Beziehung d. 
Retina zu den Bewegungen der 
Iris'111, 481. 660. — Abhangig- 
keit der pseudoskopischen Ab- 
lenkung paralleler Linien yon dem 


Neigungswinkel der sie durch- 
schneidenden Querlinien 114, 587. 
— Neue Art anorthoskop. Zerr- 
bilder 117, 477. — Einige Sitze 
aus der theoretischen Photometrie 
128, 46. — Resultate photometr. 
Beobachtung. an Himmelskérpern 
128, 260. — Farbenbestimmung 
der Gestirne 135, 59. — Beob- 
achtung von Protuberanzen der 
Sonne 137, 624. — Neues Spek- 
troskop nebst Beitragen zur Spek- 
tralanalyse der Gestirne 138, 32. 
— Temperatur. und physische 
Beschaffenheit der Sonne 141, 
353. — Ueber das Spektrum des 
Nordlichts 141, 574. — Einfluss 
der Dichtigkeit und Temperatur 
auf d. Spektra glithender Gase 
142, 88. — Periodicitit u. helio- 
graphische Verbreitung der Son- 
nenflecke 142, 524. — Spektro- 
skopische Beobachtung der Ro- 
tation der Sonne und ein neues 
Reversionsspektroskop 144, 449. 
— Ueb. das spektroskopische Re- 
versionsfernrohr 147, 617. — Ueb. 
den Zusammenhang yon Stern- 
schnuppen u. Kometen 148, 322. 
— Ueber die durch strémendes 
Wasser erzeugten elektr. Stréme 
148, 640. — Neue Methode zur 
Messung anziehender u. abstossen- 
der Krafte 150, 131. — Beschrei- 
bung und Anwendung des Hori- 
zontalpendels 150, 1384. — Zur 
Geschichte des Horizontalpendels 
150, 140. — Erwiderung auf die 
Bedenken Reye’s gegen seine 
(Zéllner’s) Erklarung der Sonnen- 
flecke u. Protuberanzen 150, 426. 
— Photometrische Untersuchung. 
iiber die physische Beschaffenheit 
des Planeten Merkur J, 624. 


Zoéppritz, K., Theorie der Quer- 


schwingungen schwerer Stibe 128, 
139. — Berechnung v. Kupffer’s 
Beobachtungen iib. die Elasticitit 
schwerer Metallstibe 129. 219. — 
Verhalten des Meerwassers in der 
Nahe des Gefrierpunkts u. Statik 
der Polarmeere E V, 497. 


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Sachregister 
Zu 
den Annalen der Physik und Chemie 


Band CXXI bis CL, 
Erganzungsband V und VI, nebst 
Jubelband. 


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Sachregister. 


(Jeder Erganzungsband ist mit E und seiner Nummer, der Jubel- 
band mit J bezeichnet.) 


A. 


Abendroéthe, Abendlicht, Er- 
klarung der Abendréthe durch 
das Princip der Beugung 13], 
105; aus den durch Kondensation 
der Dampfe in der Atmosphire 
entstandenen Blaschen 145, 345. 
352. — Beschreibung der Abend- 
lichter an der Kiiste y. Brasilien 
145, 196; zu Bahia finf Gruppen 
unterscheidbar 206; 
(Zodiakallicht?) am lichtstirksten 
bei Mondenschein 216. Die 
Abendréthe in den Tropen und 
mittleren Breiten 145, 337. 

Aberration, s. Licht-Aberration. 

Abkihlung, s. Gase. 

Absorption von Wasserstoff durch 
Palladium 134, 322. 327; durch 
Platin und Eisen 324; von Koh- 
lenoxyd durch Eisen 326; von 
Wasserstoff u. Kohlensiure durch 
Kautschuck 329. — Grésse der 
Absorption des Farbstoffs der Me- 
lasse durch Knochenkohle 149, 
567. — s. Atmosphire, Licht- 
absorption, Warme  strahlende, 
Wasser. 

Abstossung, s. Stimmgabel. 

Aceton, Lichtbrechung 122, 556. 

Acety len, Verbrennungswarme des- 
selben 148, 391. 

Acetylsuperoxyd, Darstellung 
121, 382. 

Achat, Optische Eigenschaften d. 
Radial- u. Tangentialschliffe 123, 


96; Polarisation und Doppelbre- 
chung 101; Entstehung 103; Achat 
in optischer Beziehung nicht mit 
Hyalith za vereinen 124, 190. 

Achatschleiferei zu Oberstein u. 
Idar 150, 325; Lichterscheinungen 
beim Schleifen daselbst 328. 

Aconitin, Verhalten zu Zucker u. 
Schwefelsiiure 147, 131. 

Adelfolit yon Bjérkboda ist Ma- 
lakon 122, 615. 


die finfte | Adhasion, Apparat zur Messung 


der Adhision yon Krebs 135, 144. 
— Prosaphie, die Adhasion flis- 
siger Kérper an festen 148, 63. 

Adler, Fluggeschwindigkeit 121, 
331. 

Aequivalent, s. Atomgewicht, 

Aerolith, Bedingungen, unter denen 
ein Aerolith zu einem Satelliten 
der Erde od. einer anderen Masse 
des Sonnensystems wird 145, 463; 
periodisch ergliihende Aerolithe 
468. — s. Meteoreisen, Meteor- 
stein. 

Aeschynit, Zusammensetzung 150, 
214. 

Aesculin, Fluorescenz 146, 244. 

Aether, s. Aethylither, Elektrici- 
tit, Lichtéither. 

Aethyl, Brechungsexponent beim 
ameisensauren Aethyl 122, 551; 
essigsauren Aethyl 551; butter- 
sauren Aethyl 553;  valerian- 
sauren Aethyl 554; benzoesauren 
Aethyl 561. — s, Brom-, Jod- 
athyl, 


200 Aethylather — Affinitat 


Aethylather, Aether, Brechungs- 
exponent 122, 556. — Beziehung 
zwischen Volumen, Temperatur 
und Dichte des Dampfes 137, 
595. — Aethylather besitzt die 
kleinste Synaphie 148, 76. 

Aethylen, Verbrennungswarme 
148, 387. — Zweifach essigsaur. 
Aethylen, Brechungsexponent 122, 
557. — Brechungsexponent, spe- 
cifisches Gewicht u. Refraktions- 
aquivalent beim Aethylenchlorir 
131, 119. 125; beim Aethylen- 
bromir 120, 125. — s. Spektrum. 

Aethylen-Alkohol, Brechungs- 
exponent 122, 557. 

Aethylen-bromir, -chlorir, 
s. Aethylen. 

Aethylendiamin, schwefelsaures; 
die tetragonalen Krystalle sind 
isomorph mit schwefelsaurem Pla- 
tindiamin und polarisiren cirkular, 
letzteres aber nicht 148, 496. 

Aetzfiguren, s. Krystalle. 

Affinitat, Definition nach Schr. 
yv. d. Kolk 122, 453; die Verbin- 
dungswairme kein Maass der Af- 
finitit 122, 658. — Affinitat der 
Verbindungen erster Ordnung nach 
Kremers 182, 551; des Wassers 
zu den unzerlegbaren Kérpern 
136, 123. — Die Affinitat der 
Halogene zum Sauerstoff proport. 
den Atomgewichten 138, 404. 409. 
— Beziehung zwischen Affinitat 
und Voluminderung bei den Ver- 
bindungen der Korper 149, 37. 
— Affinitat in Eisenchloridlésun- 
gen E VI, 123. 262. 

Untersuchungen von Thomsen: 
Berthollet’s Affinitatstheorie mit 
der Erfahrung nicht in Ueberein- 
stimmung 138, 62. 93; Begriff 
der. Warmeténung 66; der Avi- 
ditét 90; Neutralisationswirme 
u. Aviditét der Chlorwasserstoff- 
sdure 138, 201; Bromwasserstoff- 
siure 202; Jodwasserstoffsaure 
205; Fluorwasserstoffsiure 208; 
Cyanwasserstoffsaure 211; d.Selen- 
siure 188, 508; schwefligen Saure 
510; selenigen Saéure 511; Unter- 
schwefelsdure 512; der Borsaure 
139, 193; Kieselsaure 197;. Zinn- 
saure 205; Titansdiure 212; Pla- 


tinsiure 213; der Salpetersaure 
140, 89; Orthophosphors&ure 90; 
Arsensaure 96; Paraphosphorsaure 
99; Methaphosphorsaure 101; der 
Phosphorigen Saéure 107; Unter- 
phosphorig. Saure 110; der Amei- 
sensiure u. Essigsiure 140, 498; 
Oxalsiure und Weinsadure 499: 
Bernsteinsiure und Citronensaurc 
500; Chromsaure 513; Kohlen- 
siure 516; Schwefelwasserstoff- 
sdure 140, 522. 526; 143, 532; 
144, 643. — Ergebniss aus den 
untersuchten Sduren: 138, 212; 
139, 221; 140, 112. 505. 530. 
Warmetonung bei der Neutra- 
lisation und Uebersittigung des 
Natrons durch Schwefelsaure 138, 
72. 497; durch Salpetersiure 75; 
Chlorwasserstoffsiure 76. 201 — 
bei der Zersetzung von schwefel- 
saurem Natron durch Salpeter- 
siure 78; durch Chlorwasserstoffs. 
83; von salpetersaurem Natron 
und Chlornatrium durch Schwe- 
felsiure 138, 84. — Reaktion d. 
Schwefelstiure auf Chlormetalle 
138, 500; der Chlorwasserstoff- 
sdiure auf schwefelsaure Salze 502. 
— Verhalten des Siliciumchlorids 
139, 205; der Verbindung von 
Zinnchlorid mit Chlorkalium 208. 
209; der Fluorverbindungen von 
Bor, Silicium, Titan, Zinn und 
Platin 139, 215. — Neutralisations- 
warme der Alkalien und alkali- 
schen Erden mit Schwefelsdiure 
143, 358. 377; Chlorwasserstoff- 
sdure 361; Salpetersiure 143, 365; 
144, 643; Vergleich mit den ent- 
sprechenden Versuchen von: An- 
drews sowie mit denen von Fayre 
u. Silbermann 143, 102. 112. 355. 
— Neutralisationsw. d. Barytsalze 
143, 871; Vergleich d. Baryt- und 
Natronsalze 873. — Neutralisation 
der Oxyde der Magnesiareihe mit 
Schwefelsiure 143, 380. 396; mit 
Salzsaéure 386; Salpetersaure 390; 
Aetherschwefels. 391; Unterschwe- 
fels., Chlors. 392; Essigs. 393. — 
Neutralisat. der Sesquioxyde mit 
Schwefels.u.Chlorwasserstoffs. 143, 
504. 506; d, Oxyde v. Hisen, Blei, 
Quecksilber, Silber und Gold mit 


Agat — Amalgam 


201 


den wichtigsten Saéuren 507; der | Alkohol, Aethylalkohol, Brechungs- 


einfachen organischen Basen 521; 
Resultate 143, 524. — Affinitit 
des Wasserstofis zu Chlor 148, 
179. 191; Brom 192. 200; Jod 
195. 200: zu Sauerstoff 368; 
Schwefel 376; Stickstoff im Am- 
moniak 380; zu Kohlenstoff im 
Sumpfgas, Aethylen und Acetylen 
385. 391. 401; Diskussion der 
Resultate 148, 394. — Warme- 
ténung durch Oxydations- und 
Reduktionsmittel: | Eisenchloriir, 
Zinnchlorir, Uebermangansiure 
usw. 150, 32. 62. 


Agat, s. Achat. 
Aggregatzustand der Verbin- 


dungen erster Ordnung 125, 246; 
zweiter Ordnung 133, 498. — Gas- 
und Fliissigkeitszustand die End- 
formen desselben Ager. E V, 83. 
89; zwischen beiden Zustainden 
kein unbestimmter Uebergang 141, 
619. 624. — Die Materie strebt 
die K6érper in einen ihr gleichen 
Agegregatzustand zu versetzen H 
V, 115. 


Akustik, s. Klangfiguren, Ohr, 


Pfeifen, Schall, Stimmgabel, Ton. 


Alaun, Ursache der Lamellarpo- 


larisation im Alaun 132, 618. 


Albit, Krystallform des Albits von 


A 


Alkaloide, 


Roc-tourné und Bonhomme 125, 
457. — Regelmissige Verwach- 
sungen bei den Periklin genannten 
Abarten des Albits 129, 1. — AL 
bit im Marmor von Carrara 132, 
374. — Vergleich der Zwillinge 
yon Albit und Anorthit 138, 546 
— Albit vom Vesuy 138, 547. — 
Winkelbestimmung am Albit durch 
vom Rath E V, 425. — Albit u. 
Anorthit isomorph 143, 463; 144, 
221. — Die Kalknatronfeldspathe 
Mischungen von Albit u. Anorthit 
144, 221. 228. 260; dazu Andesin 
225. 242. 245; Oligoklas 235. 240. 
256; Labrador 246. 253. — Vor- 
kommen von Albit im Trachyt 
J, 547. — s. Andesin, Feldspath, 
Oligoklas. 

ldehyd, Brechungsexponent 122, 
5D0: 

Verhalten vieler zu 
Zucker u. Schwefelsiure 147, 128, 


exponent 122, 548; 145, 72. — | 
Brechungsexponent d. Alkohols u. 
seiner Mischungen mit Glycerin 
und Schwefelkohlenstoff bei ver- 
schiedener Temperatur 133, 16. 
40. — Absorption d. rothen Lichts 
durch absoluten Alkohol 141, 68. 
-- Geschichte tiber die Dichte- 
bestimmungen der Gemische yon 
Alkohol und Wasser 138, 104. 
110; Untersuchung d. specifischen 
Gewichte von Mendelejeff 123. 
264. 279; specifisches Gewicht 
des absoluten Alkohols 239; Ent- 
wasserungsmethoden 245; Siede- 
punkt 248; das Dichtemaximum 
nahe bei 46 pCt. 138, 251. 261. 
— Dichtemaximum und Gefrier- 
punkt der Gemische aus Alkohol 
und Wasser nach Rossetti 140, 
329. — Baumhauer’s Rechtferti- 
gung seiner Versuche 140, 349; 
bisher gefundene Werthe fiir die 
Dichte des absoluten Alkohols 
359 ; Siedepunkt und Ausdehnung 
361; Dichtemaximum der Mi- 
schungen yon Alkohol und Wasser 
140, 362. — Specifische Warme 
des absoluten Alkohols KE V, 119. 
229; 150, 603 — der Mischungen 
von Wasser und Alkohol E V, 
127. 137. 221; 150, 604. — von 
Alkohol mit Schwefelwasserstoff 
E V, 140. 145: 150, 606; mit 
Chloroform E V, 192: mit Benzin 
E V, 198; 150, 605. — Mischungs- 
warme E V, 233; 150, 604. — 
Siedepunkt der Mischungen E V, 
235; Kapillarattraktion u. Ausdeh- 
nung 236; Zusammendrickbarkeit 
237; Zusammenhang der Higen- 
schaften 241. 

Beziehung zwischen Volumen, 
Druck und Temperatur des Al- 
koholdampfes 187, 28. 


Allophan yon Dehrn, Beschreib. 


144, 393. 


A llotropie, beruht dem Brechungs- 


vermégen zufolge auf multipeln 
Aequivalentverhiltnissen 129, 625. 


,; Aluminium, Warmeausdehnung 
138, 31. 
Amalgam, Sehr wirksames fiir 


Elektrisirmaschinen 137, 175. 


202 Amarin —- Amylalkohol 


Amarin, schwefelsaures, Krystall- 
form und optische Eigenschaften 
135, 656. 

Amblygonit, Krystallform und 
optische Eigenschaften 123, 183. 

Amblystegit von Laach, Krystall- 
form und Zusammensetzung 138, 
529. — Amblystegit ist nach v. 
Lang Hypersthen 139, 319. 

Ameisensaure, Neutralisations- 
warme 140, 498. ‘ig 

Amethyst, s. Quarz unter Kiesel- 
sdure. 

Amid der Phtalsiure, Fluorescenz 
146. 237. —Amid der Terephtal- 
sdure, Fluorescenz 146, 242. 

Ammoniak, Specifische Warme d. 
wissrigen Lésungen des Ammo- 
niaks 142, 3857. — Spektraler- 
scheinungen d. Ammoniakflamme 
147, 95. — Verbindungswarme 
bei Verbindung v. Wasser, Stick- 
stoff und Wasserstoff zu verdiinnt. 
Ammoniak 148, 381. — Verfah- 
ren zur sicheren maassanalytischen 
Bestimmung des Ammoniaks in 
den Salzen 149, 379. — Lésun- 
gen neutraler Ammoniaksalze wer- 
den bei 100°, selbst bei gewohn- 
licher Temperatur schon, zersetzt 
in Sdure und Ammoniak 150, 
261. 275. — Grdsse der Disso- 
ciation der untersuchten Salze 
150, 294. 

Schwefelsaur. Ammoniak, spe- 


cifische Warme 142, 362. 371. | 
— Salpetersaur. Ammoniak, spe- 


cifische Warme 142, 361. 371; 
149, 19. 21. — Warmeverbrauch 
bei der Lésung des salpetersauren 
Ammoniaks 149, 25. — Phosphor- 
saures Ammoniak, Warmeleitungs- 
ellipsoid desselben 135, 35. — 
Ueberchlorsaures Ammoniak, Kry- 
stallform 133, 197; optische Axen 
dess. 221. 223; scheinbare Axen- 
winkel fiir roth und blau 1385, 
665. — Ueberjodsaures Ammo- 
niak, Krystallform und chemische 
Eigenschaften 134, 379. — Halb- 
tberjodsaures Ammoniak, Kry- 
stallform und Zusammensetzung 
134, 381. — Verhalten des tiber- 
jodsauren Ammoniaks in d. Hitze 


137, 309. — Molybdansaures 


Ammoniak, Zusammensetz. 127, 
296. — Antimonsaures Ammoniak, 
Zersetzung durch Schwefelkohlen- 
stoff 127, 412. — Wolframsaur. 
Ammoniak, Darstellung 130, 244. 
— Uebermangansaures Ammo- 
niak, Krystallform 133, 200; des- 
gleichen der Mischkrystalle von 
ubermangansaurem u. tiberchlor- 
saurem Ammoniak 213. — Arsen- 
saures Ammoniak, Warmeleitungs- 
ellipsoid 135, 35. — Tantalsaur. 
Ammoniak, Zusammensetz. 136, 
192. — Niobsaures Ammoniak, 
Zusammensetzung 136, 367. 

Phenoldisulfosaures Ammoniak, 
Krystallform 135, 597. 

Ammonium, Verbind. mit Queck- 
silber und Sauerstoff 121, 602. 
-—— Chlortetramercurammon. 605. 
— Ammonium, worin 1 Aequi- 
valent Kalium oder Natrium 12], 
611. — Andere Ammoniumme- 
talle 123, 350. — Darstellung d. 
Wasserstoffammoniums 123, 355. 
— Produkte der Einwirkung des 
flissigen u. gasformigen Ammo- 
niums auf das Oxyd, Jodid und 
Chlorid des Quecksilbers, welche 
als Derivate von Tetramercuram- 
monium anzusehen sind 131, 524. 

Bromammonium, — §Specifi- 
sche Warme der wassrigen L6- 
sungen 142, 364, 372. 

Chlorammonium,  Specifi- 
sche Warme des wasserfreien 126, 
184. — Specifische Warme der 
Lésungen 136, 235. 238; 142, 
359. 370; 149, 18. 21. — War- 
meverbrauch bei der Lésung 149, 
25. 28. 

Jodammonium, Specifische 
Warme der wassrigen Lésungen 
142, 364. 372. 

Amyl, Lichtbrechungsexponent d. 
ameisensauren Amyls 122, 553; 
desgl. des essigsauren und yale- 
riansaur. Amyls 554. — Baryum- 
amylsulfat, Aenderungen im Dreh- 
vermodgen bei verschiedener Dar- 
stellung E VI, 327. 

Amylalkohol, Brechungsexponent 
122, 550. — Darstellung eines 
neuen rechts drehenden Amyl- 


alkohols E VI, 329. 


Amylum — Anziehung 203 


Amylun, s. Starke. 

Analcim, Brechungsexponent 121, 
155; 129, 479. 

Analysator von Buff 127, 58. 

Analyse, Auffindung der haufiger 
vorkommenden Stoffe ohne An- 
wendung von Schwefelwasserstoff 
und Schwefelammonium 130, 324. 
— Hennig’s Apparat zur quan- 
titativen Spektral- Analyse 149, 
350. ; 

« Methode von A. Mitscherlich 
zur Bestimmung yon Sauerstoff 
130, 536; von Kohlenstoff, Chlor, 
Brom, Jod, Schwefel, Stickstoff 
554. — Leichte Erkennung der 
Salpetersaure mittelst Phenol 121, 
189. — Einfluss der Weinstein- 
saure auf die Reaktion d. Ueber- 
mangansdure gegen Antimonoxyd 
121, 616. — Bestimmung der 


Kohlensiure im Leuchtgas 125, | 


75. — Bestimmung der Kiesel- 
-siure in Silikaten 141, 150. — 
Prifung der Methode von A. 
Mitscherlich zur quantitativen Be- 
stimmung des Hisenoxyduls in Si- 
likaten 124, 94. — Neue Silber- 
titrirmethode yon Vogel 124, 347. 
— Trennung des Kaliums von 
Natrium 129, 637; von Lithium 
644. — Die quantitativen Be- 
stimmungen gemengter Metall- 
oxyde durch Reduktion mittelst 
Wasserstoff bei verschied. Tem- 
peratur unsicher 136, 64. — Tren- 
nung von Zirkonerde und Jar- 
gonerde 138, 64. — Bestimmung 
der Thonerde in Silikaten 141, 
150. — Maassanalytische Bestim- 
mung des Ammoniaks in d. Salzen 
149, 379. — Viele Salze scheiden 
sich in Folge von Uebersattigung 
erst nach Kinlegen eines gleich- 
artigen Krystalls aus der Lésung 
ab 135, 671. — Verhalten der 
Opiumbasen u. anderer Alkaloide 
zu Zucker u. Schwefelsaure 147, 
128. — s. Dialyse. 

Andesin, Zusammensetzung des 
Andesins von verschiedenen Fund- 
orten 126, 55. — Zusammensetz. 
und Krystallform des Andesins 
vom, Vesuv 144, 225; v. Predazzo 
242; v. Frejus 245. — Analyse 


d. Andesins v. Orenburg 147, 276. 
— s. Albit. 

Anhydrit, s, Kalkerde schwefel- 
saure, 

Anilinroth, Fluorescenz desselben 
139, 352. 

Anorthit im Meteoreisen von Ju- 
venas 133, 188. — Zwillingsbil- 
dungen am Anorthit vom Vesuy 
138, 449; Vergleich mit Albit- 
zwillingen 188, 546. — Anorthit 
und Albit isomorph 148, 463. — 
Krystallformen des Anorthits 147, 
22; vier Gesetze der Zwillings- 
verwachsung 36. — s. Albit. 

Anthracen, s. Photen. 

Anthracit, Warmeausdehn. dess. 
138, 30. 

Antimon, Wiarmeausdehnung 190, 
61; 188, 31. — Specif. Warme 
141, 25. 

Chlorantimon, Brechungs- 
exponent, specifisches Gewicht u. 
Refraktionsiquivalent d. Chlorids 
131, 122. 125. — Verbindung d. 
fiinffach Chl., Superchlorids, mit 
Chlorphosphor 125, 78; mit Phos- 
phoroxychlorid 80; mit Chlorselen 
81; mit Chlorschwefel 83; mit 
Wasser 125, 86. 

Antimonarsennickel yon Wol- 
fach, Zusammensetzung 187, 396. 

Antimonerze von Wolfach, Vor- 
kommen und Beschreibung 187, 
377. 

Antimonige Siure, Specifische 
Warme 126, 137. — Warmeaus- 
dehnung d. regelmiiss. Oktaeder, 
Senarmontit 128, 588. — Vor- 
kommen der reguliren antimoni- 
gen Siure 137, 426; der rhom- 
bischen 429; Vergleich mit der 
rhombischen arsenigen Sdure 137, 
432. 

Antimonoxyd ist Antimonige 
Saure, s. diese. 

Antimonsilber, Diskrasit, von 
Wolfach, Zusammensetzung 137, 
380; fein- und grobkérn. Antim. 
382. 

Antimonwasserstoff, festes, Ver- 
suche zur Darstellung desselben 
122, 487. 

Antozon, s. Ozon. 

Anziehung, s. Stimmgabel. 


204 _ Apatit — Athmen 


Apatit, Fliissigkeitseinschliisse da- 
rin 126, 187. — Brechungsver- 
mégen 129, 622. 


Apophyllit, Brechungsexponen- 


ten 127, 156; 129, 480. 

Apparate, Kautschuckventil zum 
Ersatz der Sicherheitsréhre 122, 
170. — Apparat zur Beobachtung 
von Luftblasen in cylindrischen 
mit Flissigkeit angefiillten Rohren 
124, 87. — Apparat um einen 
abgeschlossenen Raum auf kon- 
stanter Temperatur zu erhalten 
125, 626. — Die Sprengel’sche 
Rohre 129, 564. — Hankel’s Ap- 
parat zur Messung kleiner Zeit- 
réume 132, 134. — Verbesserung 
des Gyroskops v. Foucault durch 
Neumann 132, 465. — Komme- 
rel’s Apparat 133, 510. — Ad- 
hasionsapparat von Krebs 135, 
144. — Apparat zur Demonstra- 
tion der Zusammensetzung und 
Zerlegung der Krafte 142, 398. 
— Apparat zur Bestimmung des 

’ Drucks auf die schiefe Ebene 
142, 403. — Apparat zur Erlau- 
terung der Tragholtamomente 143, 
480. — Apparat um den Gefrier- 
verzug zu zeigen 146, 494. — 
Verfahren y. K, L. Bauer Cartes. 
Taucher und dgl. mit Wasser zu 
fillen E VI, 332. — s. Akustische, 
Elektrische, Optische Apparate; 
Araometer,Compensator, Filtrirap- 
parat, Flamme, Gewicht, Pulsham- 
mer, Schlierenapparat, Spektral- 
apparat. 

Ardiometer, Flissigkeiten, worin 
feste Kérper suspendirt sind, zei- 
gen am Ariometer ein erhdhtes 
specifisches Gewicht 126, 316; 
Erklarung dieses Auftriebes 324. 

Arcanit, Glaserit, schwefelsaures 
Kali yon Roccalmuto E VI, 359. 

Ardennit, neues Mineral, Vorkom- 
men und Zusammensetzung 149, 
241; Krystallform 247, 

Argostoli auf Cephalonia, Meer- 
mithlen daselbst 134, 584. 

Arragonit, s. Kalkerde kohlen- 
saure. 

Arsenige Saure, Warmeausdeh- 
nung 128, 588. — Vorkommen 
regular und. rhombisch, 137, 415; 


Krystallform der rhombischen ar- 
senigen Saure von Freiberg 421; 
optische Kigenschaften 425; Ver- 
gleich mit der rhombischen anti- 
monigen Saure 137, 432. 

Arsenik, Specifische Warme nach 
F. Neumann 126, 137; im kry- 
stallisirten und amorphen Zustand 
nach Willner u. Bettendorff 133, 
304. — Warmeausdehn. 138, 30. 

Arseniksiure,. Neutralisations- 
wirme 140, 96. 

Arsenkobalteisen von Wittichen, 
Zusammensetzung 134, 79. 

Arsenkupferwismutherz von 
Wittichen, Zusammensetz. 134, 95. 

Asmanit, ist Kieselsiure in rhom- 
bischer Form E VI, 382. 

Asparagin, Krystallform u. opti- 
sche Kigenschaften 135, 651. 

Assimilation, s. Chlorophyll. 

Astatische Nadeln, Leichte An- 
fertigung derselben nach Levoir 
123, 384; nach Gritel 126, 640. 

Asterismus, Kiunstlicher Asteris- 
mus durch Aetzen am Doppel- 
spath 138, 564; 139, 349; 140, 
271. —— Desgl. am Blutlaugensalz 
140, 273; am Seignettesalz und 
doppelt chromsauren Kali 274. — 
Den Actzfiguren ahnliche Erschei- 
nungen an natiirlichen Quarzkry- 
stallen 140, 276. 

Astro-Chromatoskop zur Er- 
zeugung des Funkelns d. Sterne 
123, 382. 

Astronomie, Bedingungen, unter 
denen aus Aerolithen Satelliten 
werden 145, 463. — Muthmaass- 
liche Ursache des periodischen 
Ergliihens der Gestirne 145, 468. 
469. — Grosse Vortheile, welche 
nach Gruithuisen eine unterirdi- 
sche Sternwarte, Katachthonium, 
der Astronomie leisten wirde 150, 
152. — Die Temperaturabnahme 
vom Innern der Weltkérper nach 
aussen eine Folge der Gravita- 
tion E VI, 417. 

Astrophyllit, Beschreibung: 122, 
109. — Verhiltniss zu Augit u. 
Glimmer 123; optische Eigenschaf- 
ten 122, 137. 

Atelestit, Krystallform 136, 422 

Athmen, Verfahren den Kohlen- 


Atmosphire — Augit 


siuregehalt der ausgeathm. Luft 
anschaulich zu machen 145, 485. 
Atmosphare, Absorption d. Son- 
nenstrahlen durch die Atmosphire 
béi verschied. Sonnenhdhe 134, 
330. — Nach Dalton’s Theorie 


nimmt der Stickstoffgehalt mit der 


Hohe zu 135, 142. — Die Pola- 
risation, der blaue Duft und die 
Farbe der Atmosphire von der 
Reflexion des Lichts an Luft her- 
riihrend 148, 81. 84. — Versuche 
zur Stiitze fiir den Blaschenzu- 
stand der Wolken 121, 654; 127, 
97. Geschichtliches iiber die 
Idee yon Dunstblischen in der 
Atmosphare 144, 399. — Wider- 
legung der Blaschentheorie 401. 
417. Weshalb solide Dunst- 
kugeln keinen Regenbogen geben 
144, 407. — Entstehung und Be- 
schaffenheit der soliden Dunst- 
kérperchen in der Atmosphare 
nach Kober 144, 418. — Pla- 
teau’s Versuch gegen den Blas- 
chenzustand 145, 154. — Nach 
Burkhart haben die kondensirten 
Dimpfe Blaschenform 145, 347; 
nach Budde sind sie héchst wahr- 
scheinlich solide Tropfen 150, 582. 
— s. Blasen, Luft. 
Atomgewicht, Relatives Atom- 
gewicht der unzerlegten Kérper 
121, 566. — Bemerkung. zu den 
bisher gefundenen Atomgewichten 
yon Nickel und Kobalt 130, 303. 
— s. Elemente. 
Atommagnetismus, s. Magnetis- 
mus chem, Verbindungen. 
Atomvolum, Relatives Atomyolum 
der unzerlegten Kérper 122, 245; 
der Verbindungen erster Ordnung 
130, 77. — Atomvolum der Lé- 
sungen der Trioxychlorsiure 138, 
399; der Trioxyjodsiure 402; der 
Hydrate von Chlor-, Brom- und 
Jodwasserstoff 138, 403. 
Auflésung, Bedingung der Aus- 
scheidung von Gasen aus den mit 
ihnen ibersittigten Flissigkeiten 
beim Eintauchen fester Korper 
147, 556. — s. Gase, Salze. 
Auge, KHinwirfe gegen Kundt’s 
Theorie der Distanzschitzung 122, 
178. — Einfaches Mittel den Ort 


205 


eines optischen Bildes zu bestim- 

men 123, 655. — Inversionen 

bei Betrachtung perspektivischer 

Zeichnungen und durehsichtiger 

Kérper 132, 474. 
Hering gegen Wundt’s Theorie 

des binokularen Sehens 122, 476. 

— v. Bezold’s Ansicht tiber bin- 

okulares Sehen 180, 424. — Das 

Listing’sche Gesetz das Funda- 

ment des dusseren Mechanismus 

d. menschl. Sehapparates 141, 225. 

— Bedingung fir die binokulare 

Farbenmischung J, 585. 

Wie die Farben dem Daltonisten, 
tberhaupt bei mangelndem Far- 
bensinn, erscheinen 124, 343. — 
Farbenkranke sind entweder far- 
benblind 126, 69; oder farbenirr, 
und dann am besten mit E. Rose’s 
Farbenmesser zu untersuchen 80. 
83. — Dauer der Lichteindriicke 
je nach der Farbe 129, 660. — 
Einfache Beweise fiir die Farben- 
abweichung des Auges durch Zer- 
streuungsbilder im Auge 138, 
555. 557; Nachahmung dieser Er- 
scheinung 558. Fluorescenz 
der Retina und Helligkeit des 
Fluorescenzlichtes fiir die ver- 
schiedenen Spektralfarben 139, 
599. — Empfindlichkeit d. Auges 
fiir die verschiedenen Spektral- 
farben 143, 640. 

Vergleich der Helligkeit eines 
Gegenstandes bei mon- und bin- 
okularem Sehen 150, 320. — Be- 
stimmung des Intensititsverhilt- 
nisses zweier Lichtempfindungen 
nach Fechner 150, 465; nach 
Plateau 472. — Vergleich der 
Empfindungsstirke ungleicharti- 
ger Helligkeiten E VI, 886; Mes- 
sung des Helligkeitsverhaltnisses 
d. direkt. Lichts zweier Petro- 
leumlampen 404; des Lichts des 
blauen Himmels und einer Petro- 
leumlampe E VI, 415. — s. Nach- 
bilder, Stereoskop, Tauschung 
optische. 

Augit, Vorkommen auf dem Kisen- 
glanz v. Hiterkopf 128, 424: Augit 
durch Sublimafion daselbst ent- 
standen 428. — Vorkommen in 
Meteoriten 140, 312. 320, — Sah. 


206 Ayiditat — Basalt 


lit. in den Pennini’schen Alpen 
144, 387. — Zusammensetzung 
und Vorkommen der durch Sub- 
limation am Vesuy_ gebildeten 
Krystalle E VI, 231. — Ausdeh- 
nungskoefficient in den Haupt- 
richtungen eines Krystalls 135, 
391. — Verschiedene Formen d- 
vesuvischen Augite E VI, 337. 

Aviditit, nach Thomsen das Be- 
streben der Sduren nach Neutra- 
lisation 138, 90. — Aviditat der 
Schwefelsiure 138, 90. 498. 507. 
— Salpetersiure 138, 90; 140, 89. 
— Chlorwasserstoffsiure 138, 202. 
— Bromwasserstoffsiure 203. — 
— Jodwasserstoffsiure 208. — 
Fluorwasserstoffs, 209. — Cyan- 
wasserstofisiure 212. — Selen- 
siure 138, 509. — Borsiure 139, 
196. — Kieselsiiure 139, 204. — 
Phosphorséure 140, 92. — Avi- 
ditt aller untersuchten Sauren 
140, 505. — s. Affinitat. 

Axinit, Krystallformen und Vor- 
kommen zu Botallak u. am Mon- 
zoni 128, 20. 44. 227. 

Azurit, s. Kupferlasur. 


B. 


Babingtonit v. Baveno 135, 583. 
— Vorkommen bei Herbornseel- 
bach E V, 420; Zusammensetzung 
desselben 144, 594. : 

Barometer, Geschichte u. Theorie 
des Waagebarometers 133, 430. 
434, -- Barometer ohne Queck- 
silber, auf den Schwankungen 
eines Waagebalkens mit Belastun- 
gen von ungleichem Volum be- 
ruhend 142, 311. — Quecksilber- 
barometer ohne Vakuum 142, 315. 
— Wild’s Verfahren zur leichten 
und gefahrlosen Fillung des Ba- 
rometers 144, 187. — Variations- 
barometer von Kohlrausch 150, 
423, 

Barometerstand, Wie weit die 
Barometerschwankungen der Kon- 

- densation des atmosphir. Was- 
serdampfs zuzuschreiben sind 125, 
625. — Erklirung der tiglichen 
Schwankungen aus der Bewegung 
des auf- u. niedersteigenden Luft- 


stroms 126, 180. — Der Baro- 
meterstand iber dem Meere nach 
Dalton’s Theorie héher als nach 
der alteren 1385, 139. 
Baryterde, Saure schwefelsaure 
Baryterde, Zusammensetzung 138, 
146. — Elektrisches Verhalten d. 
Schwerspaths J, 657. — Unter- 
schwefelsaure Baryterde, Winkel . 
der optischen Axen in den Kry- 
stallen 130, 643. — Unterschwef- 
ligsaure Baryterde, specif. Warme 
122, 414. — Salpetersaure Baryt- 
erde, specifische Warme 126, 127; 
desgl. d. Lésung 142, 365.372. — 
Phosphorigsaure Baryterde 131, 
268; 1382, 493. —~Ueberchlors. 
Baryterde, Darstellung 133, 226. 
— Ueberjodsaure Baryterde 134, 
390. 402. — Jodsaure und tber- 
jodsaure Baryterde, Verhalten 
beim Glihen 137, 313. — Man- 
gansaure Baryterde, Zersetzung 
durch Schwefelkohlenstoff 127, 
417. — Wolframsaure Baryterde, 
Darstellung 180, 245; metawol- 
framsaure Baryterde 256. — Tan- 
talsaure Baryterde, Zusammen- 
setzung 136, 193. -— Doppelt 
chromsaure Baryterde, Darstel- 
lung 145, 167. — Phenoldisulfo- 
saure Baryterde, Krystallform 135, 
598. 
Baryum, Brombaryum, Kry- 
stallform 122, 616. 
Chlorbaryum,  Specifische 
Wirme der wassrigen Liésungen 
142, 365. 372. 
Baryumamylsulfat, Aenderun- 
gen des optischen Drehmégens 
bei verschiedener Darstellungs- 
weise E VI, 327. 
Baryumplatincyanir, Fluores- 
cenz 146, 402. 
Baryumsuperoxyd, Darstellung 
121, 373 
Basalt, im specifischen Gewicht 
und in der Zusammensetzung von 
gewissen Laven nicht verschieden 
136, 512; Mohr dagegen 138, 
392; Erwiderung von Lasaulx 
138, 640. — Basalt nach den in 
Braunkohlen bewirkten Umande- 
rungen vulkanischer Natur 141, 
141. 149. — Vorkommen eines 


Benzil — Blasen 


cyanitihnlichen Thonerdesilikats 
im rheinischen Basalt 147, 272. 

Benzil, Krystallform 137, 629. — 
Grosses optisches Drehvermégen 
und Ausdehnung durch die Warme 
137, 631. — Krystallisirtes Ben- 
zil dreht die Polarisationsebne, 
aber nicht das aufgeléste Benzil 
141, 301. 303. 

Benzin, Specifische Wirme E V, 
125: 150, 603. — Specifische 
Wirme der Mischungen von Ben- 


zin mit Alkohol E V, 198; 159, | 


605; v- Benzin u. Schwefelkohlen- 
stoff E V, 211; 150, 607; v. Benz. 
u. Chloroform E V, 215. — Mi- 
schungswirme der Gemische von 
Benzin mit Alkohol und Schwe- 
felkohlenstoff 150, 605. 607. 

Benzoylsuperoxyd, Darstellung 
121, 376. 

Beobachtungen, Bestimmung d. 
wahrscheinlichen Feblers in dem 
Mittel der Beobachtungen durch 
die Summe der einfachen Abwei- 
chungen J, 66. 

Bernstein, Der sogenannte un- 
reife Bernstein identisch mit Krant- 
zit 146, 303. 

Bernsteinsiure, Neutralisations- 
wirme 140, 500. 

Beryll, Eigenthiimliche Struktur 
des Berylls, wodurch er zweiaxig 
erscheint 124, 448. — Warme- 
ausdehnung 128, 584. — Licht- 
brechungsvermégen 129, 622. — 
Chromoxyd das Farbende im Sma- 
ragd 122, 492. — Ausdehnungs- 
koefficient des Smaragds 135, 380. 

Bewegung, elektrische d. Queck- 
silbers 149, 547. — s. Mechanik. 

Bichloranthracen, Fluorescenz 
146, 385. 

Bifilarmagnetometer, Magnet. 
Warmekompensation desselb. 127, 
433. 

Bilder, Einfluss der Distanz und 
des Gesichtswinkels der Objekte 
auf die Bilder photographischer 
Linsen 140, 452. 457. — Be- 
obachtungsweise der Bilder von 
Hohlspiegeln und Linsen nach 
Christiansen 141, 471. — Geo- 
metrische Konstruktion der opt. 
Bilder bei einem beliebigen System 


207 


von centrirten brechenden Kugel- 
flichen 142, 240. 248. 

Binnenthal (Alpen), Charakteris- 
tik der daselbst vorkommenden 
Mineralien 122, 395. 

Bisulfanthrachinon, 
cenz desselben 146, 390. 

Bittermandelél, Brechungsexpo- 
nent 122, 559. 

Blatter, s. Chlorophyll. 

Blasen, Die Bildung der Blasen 
beim Ausschiitten v. Seifenwasser 
spricht fir den Blasenzustand. d. 
Wolken 121, 653; 127, 97, —- Ein 
Versuch y. Plateau gegen d. Blis- 
chenzustand d,Wasserdunstes 145, 
154. — Nach Burkhart haben die 
kondensirten Dampfe Blaschen- 
form 145, 347. — s. Atmosphire. 

Blasen yon Wasser, Alkohol u. 
verschied. fliichtigen Oelen 127, 
97; von Quecksilber 99. — Opt. 
Eigenschaften d. Seifenblasen 128, 
641. — Spannung der Blasen- 
oberfliche in verschiedenen Fliis- 
sigkeiten 139, 1; Blasen mit he- 
terogenen Fliissigkeiten iiberzogen 
28. — Die Erzeugung grosser 
Blasen erfordert grosse Zihigkeit 
und schwache Spannung 141, 51. 
58. — Bedingungen der Blasen- 
bildung nach Kober 144, 395. — 
Beobachtungsweise der Luftblasen 
in Flissigkeiten innerhalb cylin- 
drischer Réhren 124, 87. — Grésse 
u.Geschwindigkeit d. Blasen in ver- 
schied. Flissigkeit. 131,144. —Be- 
nutz. d. Luftblasen um Klangpulse 
zu erzeugen u. zu ziihlen 131, 435. 

Bedingungen fiir die Entwick- 
lung von Gas- und Dampfblasen 
nach H. Schréder 137, 76; Bla- 
senbild. durch chemische Aktion 
91; durch die yerfliichtigend wir- 
kende Higenschaft der Gase 93; 
Druckverminderung 94; Reibung 
137, 96; Erschitterung E V, 88; 
Verdunstungsrickstiinde E V, 89; 
durch Abléschen fester Korper 
94; Blasenbildung an Spitzen u. 
Kanten 97. — Widerstinde gegen 
die Blasenbildung 99. — Wirkung 
der yoltaischen Polarisation E V, 
107. — Analogie zwischen Kry- 
stallisat. u. Blasenbildung EV, 112. 


Fluores- 


208 Blattgrin 

Blattgriin, s. Chlorophyll. 

Blei, Erregung eines musikalischen 
Tons in Blei durch Anschlagen 
123, 659. — Warmeausdehnung 
130, 61; 138, 31. — Abschmel- 
zen bleierner Geschosse beim Auf- 
schlagen auf eine Kisenplatte 140, 
486; Einwurf gegen die Berech- 
nung der erzeugten Temperatur 
141, 594; Beseitigung desselben 
143, 153. — Elasticitatskoéfficient 
des Blei J, 362. — Elektrolyse 
der Bleisalze 141, 111. 123. 

Chlorblei, SpecifischeWarme 
126, 133. 

Jodblei, feuchtes wird durch 
Licht leicht zersetzt 127, 493. — 
Warmeausdehnung 132, 306. 

Schwefelblei, Wairmeausdeh- 
nung des Bleiglanzes 135, 377. 

Bleiglanz, Ausdehnungskoefficient 
135, 377. 

Bleioxyd, Analyse des wasser- 
haltigen sauren schwefelsauren 
Bleioxyds 133, 148. — Verwit- 
terungsellipsoid beim unterschwe- 
felsauren Bleioxyd 125, 554. — 
Warmeleitungsellipsoid d. unter- 
schwefelsauren Bleioxyds 135, 40. 
— Krystallform desselben 195, 
663. — Drehungsgrésse der Po- 
larisationsebne in den Krystallen 
des unterschwefelsauren Bleioxyds 
139, 229; Bildung hemiedrischer 
Krystalle desselben 236. — Das 
Doppelsalz von unterschwefelsau- 
rem Bleioxyd und unterschwefel- 
saurem Strontian zeigt keine merk- 
liche Drehung der Polarisations- 
ebne 139, 233. — Unterschwef- 
ligsaures Bleioxyd, specif. Warme 
102, 414. — Salpetersaures Blei- 
oxyd, specifische Warme des kry- 
stallisirten 126, 128; desgl. von 
wissrigen Lésungen 142, 365. 
372. — Ueberjodsaures Bleioxyd, 
Zusammensetzung 184, 523. — 
Phosphorigsaures Bleioxyd, Zu- 
sammensetz. 132,489. — Wolfram- 
saur. Bleioxyd, Darstell. 130, 255. 

Bleiplatin - Sulfoplatinat 139, 
662. 

Bleisuperoxyd, Dichte des Hy- 
drats 139, 144. — Lichtbrechungs- 
exponent und Dispersion des Hy- 


— Brasilin 


drats 189, 146. — Darstellung 
des Hydrats durch Elektrolyse 
141, 112. Bai 
Blendungsbilder, s. Nachbilder. 
Blitz, Statistik der vom Blitz in 
Frankreich Getédteten 125, 644. 
— Ungewéhnlich heftiger Blitz- 
schlag in Frankreich 126, 367. 
— Merkwirdiger Blitzschlag zu 
Forchheim 181, 494. — Geogra- 
phische Vertheilung der in Bayern 
vom Blitz getroffenen Gebaude 
136, 513. 543. — Begiinstigte 
Stellung der Stadte durch den 
Einfluss der Blitzableiter, auch 
wohl der Fliisse 1386, 531. 532. 
— Mechanische und magnetische 
Wirkungen e.Blitzschlags 140, 654. 
— Blitze ohne Donner 138, 496. 
Zwei Arten von Spektren bei 
den Blitzen 185, 315. 317. — 
Der Funkenblitz zeigt ein Linien- 
spektrum, der Flachenblitz ein 
Bandspektrum 1385, 318. — Die 
Spektra der Blitze versehieden 
143, 653. — s. Gewitter. 
Blitzréhren, kinstliche 134, 605. 
Blodit (Simonyit) von Stassfurth, 
Krystallform und Zusammensetz. 
144, 586. 
Blutlaugensalz, s. 
kalium unter Hisen. 
Bodenarten, Specifische Warme 
u. Einfluss auf die Pflanzen 129, 
131. 133. 
Bohrloch bei Sperenberg, Tempe- 
raturbeobachtung. darin 148, 168. 
Boracit und Stassfurthit dimorph 
125, 74. — Brechungsexponent 
des Boracits 127, 155; 129, 479. 
— Beschaffenheit der Boracitkry- 
stalle von Liineburg 145, 177. 188. 
Borsaure, Specifische Warme 126, 
135. — Neutralisationswirme bei 
der Sattigung mit Natron 139, 
193. — Aequivalent d. Borsiure 
139, 195. — Aviditét 196. — 
Warmeentwicklung bei Einwirk. 
von Fluorwasserstoff auf Borsiure 
139, 215. 223. 
Boulangerit von Silbersand bei 
Mayen, Zusammensetz. 136, 430. 
Bragit, s. Fergusonit. 
Brasilin, Fluorescenz d. oxydirten 


146, 82. 


Cyaneisen- 


Bratenwender — Calcium 


Bratenwender, elektrischer, Mo- 
difikation desselben 132, 479. — 
Eine nutzbare Verwendung des 
Bratenwender's sehr unwahrschein- 
lich 189, 545. 

Braunit, s. Manganoxydul. 

Braunkohle, Verdnderung 
selben durch Basalt 141, 
149. 

Brom, Entdeckung sehr kleiner 
Mengen durch die Spektralana- 
lyse 125, 629. — Analytische Be- 
stimmungen des Broms nach A. 
Mitscherlich 130, 554. — Kon- 
traktion bei der Entsteh. starrer 
Bromverbindungen 139, 292. — 
Die Molekiile des Broms spalten 
sich.im Licht und vereinigen sich 
wieder im Dunkeln 144, 219. — 
s. Halogene. 

Bromaethyl, Brechungsexponent, 
specif. Gewicht und Refraktions- 
aquivalent 131, 120. 125. — Be- 
ziehungen zwischen Temperatur, 
Druck und Volumen d. Dampfes 
141, 83. 

Bromamyl, Brechungexpon., spe- 
cifisch. Gewicht und efraktions- 
aquivalent 131, 120. 125. 

Bromsaure, Trioxybromsaure nach 
Kammerer, Darstellung u. Eigen- 
schaften 138, 391. 

Bromwasserstoffsiure, Neu- 
tralisationswarme 138, 202. 
Atomyolum 138, 403. — Verbin- 
dungswirme zwischen Brom und 
Wasserstoff 148, 192. 198. 

Bronce der Statuen, nimmt nach 
Einreibung mit Knochenél eine 
schéne Patina an 136, 480. -- 
Warmeausdehnung 138, 31. 

Broncit in Meteorsteinen 140, 316. 
323. 

Brummkreisel, Vorschlag zu e. 
elektrischen Brummkreisel 144, 
644. 

Brunnen, Artesischer Brunnen in 
Petersburg 121, 654. — Inter- 
mittirende Eruptionen aus einem 
Norton-Brunnen zu Delft 142, 
268; Erklarung des Phanomens 
274. 

Buchnersche Krystalle, Form 
und optische Eigenschaften der- 

-selben 195, 658. 


der- 
141. 


209 


Bumerang, Ursprung d. Namens, 
Beschreibung und Gebrauch des 
Bumerangs 137, 1. 16. — Bahn 
und ihre Erklérung 137, 5. 6. 
— Mathematische Theorie des 
Bumerangs 147, 1; Gleichung der 
Bahn 21. 

Butter, Schmelzpunkt 133, 130. 

Butylalkohol, Brechungsexpon. 
122, 549. 

be reo Darstell. 121, 

86. 


C. 

Cacaobutter, Schmelzpunkt 133, 
131; 145, 288. 

Cadmium, Warmeausdehnung 130, 
61; 1388, 31. — Specif. Warme 
nach Bunsen 141, 25. 

Chlorcadmium, Kalium- u. 
Ammonium -Cadmiumehlorid, ihr 
Warmeleitungsellipsoid 135, 37. 

Jodcadmium, Warmeausdeh- 
nung 132, 306. 

Schwefelcadmium, Verbind. 
mit Schwefelnatrium, Natrium- 
Cadmiumsulfid 149, 391. 

Cadmiumoxyd, Schwefelsaures 
Cadmiumoxyd-Kali, Krystallform 
133, 176. — Phosphorigsaures 
Cadmiumox., Zusammensetz. 132, 
488. — Ueberjodsaur. Cadmiumox. 
134, 517. — Wolframsaures Cad- 
miumox. 130, 254. — Chromsaures 
Cadmiumox. 140, 249. 

Pikrinsaures Cadmiumox. 124, 
105; Verbind. dess. m. Natron 110. 
— Ameisensaurer Cadmiumoxyd- 
Baryt, Krystallform und optische 
Verhiltnisse 130, 331. 

Caleescenz von Tyndall, s. Fluor- 
escenz. 

Caleit, Krystalle vom Dollart 135, 
588. 

Calcium, Specifische Warme nach 
Bunsen 141, 27. — Krystallisirte 
Legirung yon Calcium und Zink * 
136, 434. 

Chlorcaleium, Krystallform 
und Brechungsexponent 135, 662. 
— Specifische Warme d. Lésung 
in Wasser 142, 365. 372. 

Fluorcalcium, Brechungs- 
exponent d, Flussspaths 127, 155, 

14 


210 
— Ausdehnungskoefficient des 
Flussspaths 135, 377. — Die 
Phosphorescenz des Flussspaths 
unabhangig von seinem Gehalt an 
organischen Substanzen 143, 658. 
— Fluorescenz des Flussspaths 
146, 391. 

Schwefelcalcium, Calcium- 
oxysulfuret, Buchner’sche Kry- 
stalle, optische Kigenschaften 135, 
658. 

Calciumoxysulfuret, Buchner- 
sche Krystalle, optische Higen- 
schaften 135, 658. 

Calorescenz von Akin, s. Fluor- 
escenz. 

Calorimeter, verwendbar als Py- 
rometer 149, 208. -- s. Hiscalo- 
rimeter. 

Calorische Maschinen, Fehler 
in Zeuner’s Ableitung der For- 
meln fiir die calor. Maschinen E 
V, 541. — Theorie der ealori- 
schen Maschinen yon y. Oettin- 
gen KE V, 546. 

Campher, s. Kampher. 

Camphorylsuperoxyd, Darstel- 
lung 121, 388. 

Capillaritat, s. Kapillaritat. 

Carbonado, Carbonat, s. Koh- 
lenstoff. 

Carthamin, Optische Eigenschaf- 
ten 122, 454. 

Cassiterit, s. Zinnoxyd. 

Castor, Uebereinstimmung mit Pe- 
talit 122, 648. 

Cophalonia, s. Argostoli. 

Chabasit vom Okerthal 122, 404. 


— Bemerkung von Rammelsberg 


tiber d. Zusammensetzung des Ch. 


142, 476. 
Chalcomorphit, 
vy. Niedermendig E VI, 376. 


neues Mineral 


Chamottemasse, Mikroskopische 


Untersuchung derselben 150, 395. 

Chelerythrin, Verhalt. zu Zucker 
und Schwefelsiure 147, 133. 

' Chelidonin, Erscheinung bei Be- 
handlung mit Zucker und Schwe- 
felsiure 147, 133. 

Chemie, Agegregatzustande der un- 
zerlegten Kérper 122, 99. 
Warmekapacitat d. einfachen Kér- 
per 122, 588. — Affinitat der 
unzerlegten Kérper 124, 406. — 


Calcitumoxysulfuret — Chemie 


Affinitat des Wassers. zu den un- 
zerlegbaren Kérpern 136, 123. — 
Der Verbindung zweier einfachen 


Gase geht eine Spaltung ihrer 


Molekiile voran 144, 213. — Re- 
lation zwischen Atomgewicht, spe- 
cifischem Gewicht und Harte me- 
tallischer Elemente 150, 644. 
Mechanische Energie der che- 
mischen Wirkungen 122, 439. 658; 
Anwendung auf Verbrennung,. 


Katalyse und den elektr. Funken *— 


131, 277. 408. — Pfaundler’s 
Theorie der Dissociation 131, 55; 
der Massenwirkung 66; der dop- 
pelten Wahlverwandtschaft u. Ver- 
haltniss dieser Theorie zu William- 
son’s Austauschungstheorie 131, 
72. — Bei der Elektrolyse ent- 
ziehen die Kérper dem Strom 
mehr Warme als sie bei ihrer 
Verbindung entwickeln, geben aber 
den Ueberschuss beim Uebergang 
aus d. Entstehungszustand in d. 
gewohnlichen wieder ab 135, 299. 
314. — Lichtabsorption stets mit 
chemischer Zersetzung verkniipft 
143, 163. 169. 

Relative Warmekapacitat der 
Verbindungen erster Ordnung 132, 
425. — Relatives Volumen der 
Verbindungen zweiter Ordnung 
134, 284. — Kontraktion bei der 


- Bildung starrer Chlorverbindun- 


gen 139, 288; Bromverbindungen 
292; Jodverbind. 293; Schwefel- 
verbindungen 297. — Volumen- 
anderung bei der Bildung fester 
Oxyde 149, 34; der Oxydhydrate 
38; Beziehung zwischen Verwandt- 
schaft und Volumanderung 37; je 
grésser die Raumverkleinerung 
desto fester die Verbindung 149, 
42. — Superoxyde der Radikale 
organischer Sauren 121, 372. — 
Unterscheidung organischer Kér- 
per durch die optischen Eigen- 
schaften, besonders Absorption u. 
Fluorescenz 126, 619. — Die 
Krystallform gewisser organischer 
Korper wird durch das Eintreten 
substituirender Atomgruppen ge- 
setzmassig geaindert, Morphotropie 
141, 382. 39. — Auffindung einer 
neuen Erde 122, 646; Berichti- 


Chinin — Chlorophyll 211 


gung 126, 655. — Die reduci- 
rende Wirkung yon Wasserstoff 
und Kohlenoxydgas wird durch 
indifferente Gase und Verdiinnung 
gehemmt 133, 342. — Die Ein- 
fihrung der typischen Formeln 
in die Mineralogie kem Bedirf- 
niss 134, 425. 432. — Fortschritte 
der Mineralchemie seit 50 Jahren 
J, 381. — s. Affinitat, Agoregatzu- 
stand, Dissociation, Halogene, Mo- 
lekiile. 

Chinin, Fluorescenz des schwefel- 
sauren Chinins 146, 243. 

Chlor, Entdeckung sehr kleiner 
Mengen durch die Spektralanalyse 
125, 629. — Bestimmung des 
Chlors nach A. Mitscherlich 130, 
554. — Nomenklatur der Ver- 
bindungen 138, 391. — Kontrak- 
tion bei der Bildung starrer Chlor- 
yerbindungen 139, 289. — Durch 
Licht yon hoher Brechbarkeit wird 
Chlor sehr erwirmt und ausge- 
dehnt 144, 214. 215; E VI, 477. 
488. 495. — s. Chlorthermoskop. 

Chlorbromnaphtalintetrabro- 
mid, Krystallform E VI, 187. 

Chlorjod, Wirkung auf Schwefel- 
kohlenstoff 128, 459. — Krystal- 
lisirte Verbindung yon Chlorjod 
und Chlorschwefel 128, 463. 

Chlorkohlenstoff, Brechungs- 
exponent, specif. Gewicht u. Re- 
fraktionsiquivalent des vierfach 
Chlorkohlenstoffs 131, 119. 125. 

Chloroform, Brechungsexponent, 
specif. Gewicht und Refraktions- 
aquivalent 131, 119. 125. — Be- 
ziehung zwischen ‘Temperatur, 
Druck und Volumen des Dampfs 
137, 35. — Specif. Warme E V, 
123. — Specif. Warme der Mi- 
schungen yon Chl. und Alkohol 
E V, 192; von Chl. u. Schwefel- 
kohlenstoff 205; von Chlorof, und 
Benzin 215. 

Chlorophyll, Blattgrin, Ge- 
schichtliches tber die Untersu- 
chung der optischen Kigenschaften 
141, 245. — Fluorescenzerschei- 
nungen nach Hagenbach 141, 247; 
146, 508. — Griine Fluorescenz 
141, 256. — Pritfung d. Stokes- 
schen Gesetzes am Chlorophyll 


141, 273. — Nach J. Miller 
Blattgriin u. das Griin d. Blatter 
verschieden 142, 615; Gerland 
dagegen 143, 603. 609. — Ana- 
lyse des durch ein griines Pflan- 
zenblatt gegangenen Lichts von 
Lommel 143, 485. 

Absorptionsspektrum nach Ha- 
genbach 141, 260; nach Lommel 
143, 569. — Spektrum der dthe- 
rischen und alkoholischen Lésung 
des Chlorophylls 148, 233; J, 303; 
einer 53 Jahr aufbewahrten Lé- 
sung 143, 234; Spektrum der 
frischen Blatter 235; der Deri- 
vate des Chlorophylls, Phylloxan- 
thin, Phyllocyanin, Chlorophyllin 
234. 236. — Absorptionsspektrum 
der Lésung von frischem Chloro- 
phyll 143, 588. 591; des halb u. 
vollstindie modificirten 589. 590; 
Vorgang bei der Verfirbung und 
Modificirung d, Chlorophylls 597. 
603. — Absorptionsstreifen in dem 
durch Mineralséuren verdnderten 
Chlorophyll 145, 166. — Jedem 
hellen Streifen im Fluorescenz- 
spektrum entspricht ein dunkler 
Streifen im Absorptionsspektrum 
143,572; Zusammeuhang zwischen 
Absorption und Fluorescenz nach 
Lommel 573; Bemerkung dazu 
von Obermann 660. — _ Festes 
Chlorophyll zeigt keine Fluores- 
cenz, aber ein von der Lésung 
yerschiedenes Absorptionsspektr. 
141, 271; 148, 579. 592; 145, 
445 Note. — Purpurophyll ein 
neues Deriyat des Chlorophylls 
146, 158. — Die Absorptions- 
streifen im Spektrum der Blatter 
sind gegen die der Lésung nach 
dem rothen Ende verschoben 
148, 110. 

Die wirksamsten Strahlen fir 
die Assimilation in der Pflanze 
sind nach Lommel die durch 
Chlorophyll am stirksten absor- 
birten 143, 581; 145, 443, — 
Das Maximum der Assimilation 
hegt im gelben Licht und Chloro- 
phyll ist ein Vermittler oder Pro- 
dukt derselben 143, 609. 610. 
— Schon die mittleren rothen 
Strahlen unterhalten auch bei ge- 


212 


ringer Leuchtkraft das Wachs- 
thum 145, 455. — Nach Pfeffer 
die Assimilation in den einzelnen 
Farben des Sonnenspektrums der 
Helligkeit derselben proportional 
148, 86. 97; ein Zusammenhang 
zwischen der Absorption in der 
Chlorophylllésung und der Assi- 
milation durch die betreffenden 
Strahlen nicht vorhanden 94, — 
Nach Gerland d. gelbe Licht fir 
Zerleg. d. Kohlenséure am wirk- 
samsten, nicht das durch Chloro- 
phyll absorbirte 148, 100. 108. 

Chlorophyllin, Spektrum des- 
selben 143, 238. 

Chlorsaure, Trioxychlorsiure 
nach Kammerer, Darstellung und 
Eigenschaften 138, 399. 

Chlorsalpetrige Saure, Verbin- 
dung mit fanffach Chlorantimon 
123, 317; mit Zinn- und Titan- 
chlorid 348; mit Aluminium- und 
Hisenchlorid 350. — s. Schwefel- 
saure. 

Chlorthermoskop, zur Wahrneh- 
mung der Warme in den Licht- 
strahlen von hoher Brechbarkeit 
E V& 480. 

Chlorwasserstoffsaure, Ver- 
halten zu antimonsaurem und 
chromsaurem Kali 127, 429. — 
Darstellung reiner Chlorwasser- 
stoffsiure 


aus roher Salzsaure 
146, 318. — Neutralisationswirme 
der Chlorwasserstoffsaure 138, 
76. 201. — Specif. Warme der 
wassrigen Lésungen 142, 354. 
367. -—— Verbindungswarme von 


Chlor und Wasserstoff 148, 179. 
191. — Atomvolumen 138, 403. 
— Nachweis eines Hydrats in 
der wassrigen Lésung der Chlor- 
wasserstoffsiure, welches als 
eigentliches Sauremolekiil zu_be- 
trachten ist J, 135. 148. 

Chondrodit v. Pargas, zum zwei- 
ten Humit-Typus gehérig E V, 
3713. 

Christiania, Bewélkung daselbst 
121, 656. 

Chrom, Darstellung des krystal- 
lisirten 143, 477, 

Chromit im Meteorit von Lodran 


140, 323. 


Chlorophyllin — Cucuyos 


Chromoxychlorid, chromsaures, 
Darstell. 143, 328; itbereinstim- 


mend mit Thorpe’s chlorchrom- _— 


saur. Chrom 144, 331. 

Chromoxyd, das Farbende im 
Smaragd 122, 492. 

Chromsaure, Die krystallisirte 
ist d. Anhydrit 127,492. — Neu- 
tralisationswarme der Chromsaure 
140, 513. — Darstellung reiner 
Chromsaure 143, 471; Eigenschaf- 
ten 473. — Specifisches Gewicht 
d. geschmolzenen u. krystallisirten 
Chromsaure sowie einiger Lésun- 
gen 143,474. — Chromsaure Salze 
140,76. 242.—Chromsaur. Chrom- 
oxychlorid 143, 328; 144, 331. 

Chronoskop, elektrisches von Va- 
lerius mit Anwendung einer Stimm- 
gabel zur Zeittheilung 126, 470. 
— Vibrationschronoskop y. Beetz 
135, 126; von Miller 136, 151; 
Anwendung von letzterem 139, 
504. — Apparat von Hankel zur 
Messung kleiner Zeittheile 132, 134. 

Chrysanilin, salpetersaures, Fluor- 
escenz 146, 84. 

Chrysogen, Absorptionsspektrum 
148, 295. 

Chrysotil im edlen Serpentin von 
Reichenstein, opt. Kigenschaften 
127, 166. 

Cinchonin, Léslichkeit in Alkohol 
und Chloroform und in Gemischen 
beider 148, 366. — gs. Licht-Po- 
larisation cirkulare. 

Citronensdure, Neutralisations- 
warme 140, 500; Konstitution 
503; Aviditat 505. 

Cocos6l, Schmelzpunkt 133, 132. 
Codein, Verhalten zu Zucker und 
Schwefelsaure 147, 130. 

Cohasion, s. Kohasion, 

Collodium, Colloide, s. 
lodium. 

Columbit, Vorkommen in der Ge- 
gend von Torro 122, 610. — 
Zusammensetzung 144, 75. — Die 
Krystallform rhombisch u. nicht 
isomorph mit Wolfram 149, 240. 

Comet, Commutator, Compen- 
sation, Condensator, s. Ko- 
met usw. 

Corund, s. Thonerde. 

Cucuy os, Spektrum d.Cuc. 124,192, 


Kol- 


Cumylsuperoxyd — Dialyse 213 


Cumylsuperoxyd, Darstellun 
121, 382. 7 

Cuprit, s. Kupferoxydul. 

Curcumatinktur,  Fluorescenz 
146, 254 

Cyan, s. Spektrum. 

Cyanwasserstoffsaure, Neutra- 
lisationsverhaltnisse 138, 211. 


D: 


Dammerung, Erschemungen der 
Abenddimmerung 128, 248; in 
den Alpen 255; Theorie dersel- 
ben 259. 

Dampf, Alle Substanzen erwirmen 
sich durch Verdichtung vy. Was- 
serdampf, wenn feuchtere Luft 
als die umgebende auf sie strémt, 
und kiihlen sich durch trocknere 
ab 121, 174. 180. — Die Menge 
des auf der Oberfliche der Kér- 
per verdichteten Dampfs veran- 
derlich mit der Feuchtigkeit der 
Luft 121, 186. ~—- Die Konden- 
sation des Wasserdampfs in der 
Luft bewirkt darin Expansion, 
nicht Kontraktion, nach Krénig 
123, 646; nach Reye 125, 625. 
— Geschwindigkeit, mit welcher 
Wasserdampf in Luft diffundirt 
(2 Meter in der Stunde) 130, 11. 
12. — Einfluss der Vaporhasion 
auf die Warmestrahlung in Roh- 
ren 130, 218. 226. 

Spannung der Dampfe aus Lé- 
sungen von Salzgemischen 124, 
179. — Desgl. von Gemischen 
aus Wasser und Alkohol 129, 
354; aus Alkohol u. Aether 358; 
aus Aether und Schwefelkohlen- 
stoff 129, 361. — Die Berech- 
nung der Dichte des gesattigten 
Wasserdampfs nach Clausius ab- 
weichend von der nach dem Ma- 
riotte’schen u. Gay-Lussac’schen 
Gesetze 124, 345. — Geschicht- 
liches tiber die Beziehung zwi- 
schen Druck, Volumen und Tem- 

. peratur des Dampfes 137, 19; 
Bestimmung derselben nach Her- 
wig 137, 22; 147, 161; bei Al- 
koholdampf 137, 28; Chloroform 
35; Schwefelkohlenstoff 137, 40; 
141, 86; Aetherdampf 137, 592; 


Wasserdampf 602; Aethylbromid 
141, 83; specifische Volumina al- 
ler untersuchten Dampfe 187, 
44. — Zustand des Dampfes beim 
Uebergang von der Sattigung bis 
zum Lintritt des Mariotte’schen 
Gesetzes 137, 47. — Ausdehnungs- 
koefficient, der Dampfe 137, 51; 
der iberhitzten Dimpfe 147, 161. 
189; von Schwefelkohlenstoff 172; 
Chloroform 180; Alkohol 147, 
184. — Gase vermindern die 
Spannung der Dampfe 137, 256. 
— Spannkraft der Dampfe des 
Krystallwassers verschied. schwe- 
felsauren Salze bei verschiedener 
Temperatur J, 474. — Specifische 
Warme gesittigter Dampfe bei 
konstant. Volumen J, 228. — sg: 
Atmosphire, Siedepunkt, Warme- 
theorie. 


Dampfkessel, Die Explosion der- 


selben haufig von einer tiber den 
vorhandenen Druck hinausgehen- 
den Erhitzung herrihrend 124, 
317; Gasentwicklung verhindert 
diesen Zustand 328. — s. Sieden. 


Delphinium, Verhalten zu Zucker 


und Schwefelsaure 147, 132. 


Desmin, Zusammensetzung 142, 


115. 


Diallag, Zusammensetzung des 


Diallags von Le Prese 144, 250. 


Dialyse, Wasserstoff geht durch 


die Wand eines gliihenden Rohrs 
von Gussstahl 122, 332; auch 
geschmolzenes Glas last Gase auf 
353. — Dialyse der Gase mit- 
telst kolloidaler Scheidewinde 129, 
549. — Trennung des Sauerstoffs 
yon der atmosphirischen Luft 
560; Anwendung der Sprengel’- 
schen Rohre hierbei 564. — Di- 
alyse durch Kautschuck in Form 
yon Platten, Rohren usw. 565; 
durch Gutta percha u. a.m. 576. 
— Dialyse durch rothglihende 
metallische Scheidewinde 129, 
577. — Durchgang des Wasser- 
stoffs durch glithendes Platin 580; 
Gase, welche nicht durchdringen 
588; das Absorptionsyermogen 
des geschmiedeten Platins grésser 
als das des geschmolzenen 588. 
— Verhalten des Palladiums 129, 


214 


595; einer Legirung von Palla- 
dium und Silber 599; von Os- 
mium-Iridium 604; Kupfer 604; 
Gold 606; Silber 608; Eisen 611; 
Einfluss dieser Eigenschaft auf 
die Cementation und Stahlbildung 


Diamagnetismus — Donner 


aufsteigend wie absteigend gleich 
schnell (2 Meter in der Stunde) 
130, 12. — Kritik der bisherigen 
Versuche titber Diffusion der Flis- 
sigkeiten von Voit 180, 227; 
Prifung der opt. Methode 235; 


129, 615. 

Diamagnetismus, Anschaulicher 
Nachweis des Diamagnetismus d. 
Magnesiumdimpfe 131, 657. — 
Kupfer diamagnetisch 135, 185. 
236; Brom und Kupfer, beide 
diamagnetisch, geben eine mag- 
netische Verbindung 186. 194. 
234. — Ermittelung der zum 
Entstehen und Verschwinden des 
Diamagnetismus orforderl. Zeit 
149, 325. 

Diamant, s. Kohlenstoff. 

Diaspor von Campolungo, Kry- 
stallform 122, 400. 

Diathermansie, s. Warme strah- 
lende. 

Dibromnaphtalintetrachlorid 
Krystallform E VI, 185. 

Dichlornaphtalintetrabromid 
Krystallform E VI, 186. 

Dichlornaphtalintetrachlorid 
Krystallform E VI, 183. 

Dichroismus, beim Jod 148, 439. 
-- Dichroismus ein nothwendiger 
Begleiter der Doppelbrechung J, 
622. 

Dichroit, Brechungsvermégen 129, 
623: 

Dichroitgneiss, Mikroskop. Un- 
tersuchung von Diinnschliffen des- 
selben 147, 152. 

Didymoxyd, Verschiedenheit des 


Anwendung des Saccharimeters 
zur Bestimmung der Koncentra- 
tion gewisser Lésungen 130, 237. 
393. — s. Absorption, Endosmose, 
Thermodiffusion. 

Diosmose, s. Endosmose. 

Diphenylamin, Fluorescenz des- 
selben J, 307; Fluorescenz eimes 
flissigen Derivats des Diphenyl- 
amins 308. 

Disgregation, Mathematische Be- 
stimmung nach Clausius 127, 477; 
141, 427; nach Budde 141, 4380. 

Disjunktionsstréme, s. Elektr. 
Stréme. 

Diskrasit, s, Antimonsilber. 

Dispersiometer, s. Licht- Dis- 
persion. 

Dissociation, Einwendung gegen 
Deville’s Theorie d. Dissociation v. 
Schréder vy. d. Kolk 129, 481; 
131, 425; Pfaundler dazu 131, 
62. — Theorie der Dissociation 
von Pfaundler 181, 55; Analogie 
der Entstehuug chemischer Ver- 
bindungen durch partielle Disso- 
ciation mit Darwin’s Kampf um’s 
Dasein J, 182.— Zu pyrometri- 
schen Zwecken die Dissociation 
nicht brauchbar 149, 217. — Dis- 
sociation der gelésten Ammonium- 
salze bei 100° und gewéhnlicher 
Temperatur 150, 261. 275; quan- 


Spektrums von einem Krystall 
und einér Lésung des schwefel- 
sauren Didymoxyds 128, 100; 
Aenderungen darin durch polari- 
sirtes Licht 101. 106. — Zusam- 
mensetzung, Krystallform u. opt. 
Eigenschaften des schwefelsauren 
Didymoxyds 128, 102. ~ Absorp- 
tionsspektrum des salpetersauren 
Didymoxyds .124, 635. 
Differentialgalvanometer, s. 
Galvanometer. 


Diffusion von Wasserstoff durch 


eine Hydrophanplatte 124, 434. 
643. — Die Diffusion des Was- 
serdampfs in trockner Luft ist 


titative Bestimmung der Disso- 
tiation dieser Salze 279. 294. — 
Spannkraft der Dampfe des Kry- 
stallwassers verschiedener schwe- 
felsauren Salze bei verschiedener 
Temperatur J, 474. 

Distanzmesser, ohne Standlinic 
und Winkelmessung yon Ems- 
mann 124, 337; von Merz 125, 
344, 

Disthen, Umwandlung in Damou- 
rit 184, 413. — Seltsame Erschei- 
nung bei manchen Zwillingskry- 
stallen im Stauroskop 136, 156. 

Donner, Entstehung des Rollens 


des Donners 135, 322. 


Doppelwippe — Eisen 


Doppelwippe von Du Bois-Rey- 
mond J, 592. 

Doppler’s Princip, siehe Licht- 
wellen. 

Drehung, s. Rotation. 

Drehwaage, Abanderung nach 
Warburg 145, 580. 

Dufrenoysit, Krystallform und 
Zusammensetzung 122, 373. 

Dunst, s. Atmosphire. 

Dynamit, Folgen des Luftwider- 
standes bei d. Explosion v. Dyn. 
141, 215. 

Dynamoelektrische Maschine 
nach Sinsteden 137, 290. 


E.. 


Ebene, schiefe, Apparat zur Bestim- 
mung des Drncks eines Kérpers 
auf die schiefe Ebne 142, 403. 

Ebonit, Hartgummi, Verdnderung 
desselben durch d. Ozon der Luft 
146, 626. — Konservirung der 
Isolatoren aus Ebonit an Elektri- 
sirmaschinen 146, 62S. — Grosse 
und langsame Ausdehnung durch 
die Warme 149, 577. 

Edelsteine, Erkennung von Ris- 
sen und Spriingen darin durch 
Kintauchen in eine Fliissigkeit 
yon gleicher Brechbarkeit 141, 
627. 

Eis, Entstehung der Schriinde und 
Spalten in den Hisdecken der 
Siisswasserseen 121, 165. — Im 
Meer entsteht das Eis oft in der 
Tiefe in Folge haufiger Abkiih- 
lung des Meerwassers unter den 
Gefrierpunkt 121, 516. 525. 548. 
— Die Hisberge wachsen _hori- 
zontal und vertikal 121, 550. — 
Grundeis im Meer 200 Fuss tief 
122, 496. — Eiszapfen aus em- 
porgehobenen Hisringen E VI, 173. 

Hauptbrechungsexponenten des 
Hises 121, 573. — Plasticitat u. 
Sprédigkeit des Eises 121, 576. 
— Krystallform 122, 162. — Bil- 
dung sublimirter Eiskrystalle bei 
anhaltendem Frost in geschlosse- 
nen Raumen 150, 577. — Schmel- 
zung des Hises durch concentrirte 
Sonnenstrahlen 122, 189. — Un- 


215 


tersuch. des Gefrierens v. Was- 
serspharoiden mit Bezug auf Ha- 
gelbildung 124, 415. 423. — Er- 
klarung des Zusammentfrierens 
thauender Kisstiicke von Jungk 
125, 304. 306. — Schmelzen des 
Hises durch geringen Druck und 
leichtes Wiedergefrieren 148, 492. 
— Eis kein besserer Isolator als 
Wasser 122, 335. — Specifisches 
Gewicht des Eises nach Bunsen 
141, 7. — Hinfarbiger Bogen auf 
einer Kisflaiche EV, 656. — s. 
Geologie, Gletscher, Wasser. 

Eis-berge, s. Eis. 

His-calorimeter v. Bunsen 14], 
1; ahnlich war das 1847 yon J. 
Herschel angegebene 142, 320; 
Unterschied beider 142, 616; 
dieselbe Idee schon 1834 v. Her- 
mann ausgefiihrt 619. , 

His-essig, s. Essigsdure. 

Eis-regen, Grosse Verwiistung da- 
durch 121, 637. 

Eisen, Die Warmeleitung beim 
magnetischen und unmagnetischen 
Eisen dieselbe 121, 628; Warme- 
leitungsvermégen nach H. Weber 
146, 278. — Wirmeausdehnung 
138, 31. — Specif. Warme des 
Schmiedeeisens 149, 214. 233. — 
Wasserstoff dringt durch stark 
erhitztes Eisen 122, 332. — Ab- 
sorption von Wasserstoff und 
Kohlenoxyd durch Kisen 134, 
324, 326. — Galvanisch nieder- 
geschlagenes Hisen enthiilt Was- 
serstoff und andere Gase E V, 
242. 248; die ersten Schichten 
enthalten das meiste Gas 252. 
257; durch Glihen verliert dieses 
Eisen an Harte und Britchigkeit 
244. — Beschaffenheit des unter 
Hinwirkung eines kraftigen Mag- 
nets galvanisch reducirten Hisens 
149, 344; geringe Koercitivkraft 
desselben 347; bedeutende phy- 
siolog. Wirkungen desselben in 
einer Induktionsspirale 149, 348. 
— Weshalb festes Eisen auf ge- 
schmolzenem schwimmt 139, 653. 
— Verfahren von Schénn Hisen 
passiv und wieder aktiv zu ma- 
chen EV, 319. — Aenderung 
des Elasticitétsmoduls des Hisens 


216 


mit der Temperatur 141, 497; 
Griésse des Moduls 502. — Ela- 
sticitatskoeffic, verschied. Hisen- 
sorten J, 362. — LEinfluss gas- 
artiger Beimischungen zum Was- 
serstoff auf dessen Reduktions- 
vermégen in einem erhitzen Ge- 
menge von Kisen und Hisenoxy- 
duloxyd 129, 459; 138, 336; 
144, 610; desgl. zum Kohlen- 
oxydgas 133, 342; 144, 617. 
Meteoreisen, Das angebliche 
Meteoreisen vy. Pompeji ist nicht 
meteorisch 123, 374. — Nachricht 
uber das Meteoreisen von Bram- 
banan, Java 129, 350. — Was- 
serstoff im Meteoreisen von Le- 
narto 131, 151. — Warmeaus- 
dehnung des Meteoreisens 1388, 
31. — Grosse Masse Meteoreisen 
‘zu Ovifak in Grénland, Higen- 
schaften und Zusammensetzung 
derselben 146, 297; Eisenmeteo- 
rit in einer Silikatschale ebenda- 
her 298. — Gasgehalt des Me- 
teoreisens von Augusta County, 
Virginien 147, 134. — Meteor- 
eisen in Sammlungen 122, 317; 
124, 569; 136, 439, 598. — Hin- 
theilung des Meteoreisens 124, 
194. — gs. Aerolith, Meteorstein. 
Schwefeleisen, Bildung ver- 
schied. Schwefelungsstufen durch 
Erhitzen von Kisen in Schwefel 
121, 337. 370. — Verhalten des 
Schwefels in der Glihhitze zu 
Kisenoxyd 121, 343; des Schwe- 
felwasserstoffs zu Hisenoxyd 346. 
— Zusammensetzung des Mag- 
netkieses 121, 352. — Der Mag- 
netkies im Kinzigthal stammt aus 
dem Hornblendeschiefer 136, 507. 
— Nickelhaltiges isensulfuret 
121, 364. — Zusammensetzung 
des Schwefeleisens der Meteoriten 
121, 365. — Specif. Gew. der 
Verbindungen von Schwefel und 
Eisen 121, 369. — Das Sesqui- 
sulfuret eine schwache Sulfosiure 
136, 460; Darstellung von Salzen 
derselben 461. 466. — Verhalten 
des Schwefelkieses in der Hitze 
121, 350. — Umwandlung des 
Pyrits in Brauneisenerz 134, 415. 
— Ausdehnungskoefficient des 


Eisenglanz — Hisenoxyd 


Schwefelkieses 135, 377. — Zwil- 
lingskrystalle von Schwefelkies y.. 
Bésingsfelde 137, 536. — Eisen- 
kieskrystalle mit den Flachen bei- 
der Pyritoéder 142, 1; Mittel die 
Formen beider Stellungen zu er- 
kennen 4; dem von Marbach ent- 
deckten entgegengesetzten ther- 
moelektrischen Verhalten d. Kisen- 
kieskrystalle entsprechend sind 
nach Rose die Krystalle der einen 
Stellung positiv, die der andern 
negativ 8. 13; thermoelektrisches 
Verhalten der einfachen Krystall- 
formen 16; der Zwillingskrystalle 
23. 27. 34; positive und negative 
Krystalle nebeneimander 37; Ver- 
gleich der Zwillinge des Hisen- 
kieses mit denen anderer hemie- 
drischer Formen, namentlich des 
Quarzes 41; Eisenkies beginstigt 
die Ansicht die holoedrischen 
Formen aus hemiedrischen ent- 
stehen zu lassen 142, 44. — Be- 
schreibung des Hisenkieses von 
Chichiliane 144, 582. 
Phosphoreisen in drei Stu- 
fen dargestellt 132, 295. 
Stickstoffeisen, Stickstoff- 
gehalt verschiedener Eisensorten 
125, 39; Bildung u. Eigenschaf- 
ten des reinen Stickstoffeisens 
40. 47. — Die verschiedenen 
Stickstoffeisen Gemenge aus Stick- 
stoffeisen mit reinem Hisen 41. 
Chloreisen, Die Farbe der 
Chloridlésungen abhingig vy. Tem- 
peratur, Verdiinnungsmittel und 
Alter der Lésung E VI, 123. 262. 
Cyaneisen, Kiunstlicher Aste- 
rismus am gelben Blutlaugensalz 
140, 273. 
Eisenglanz, s. Eisenoxyd. 
Hisenkies, s. Schwefeleisen unter 
Kisen. 
Eisenoxyd, Vorkommen und Bil- 
dung der Eisenglanzkrystalle vom 
Eiterkopf 128, 420. — Zwillings- 
gesetz beim Kisenglanz v. Strom- 
boli und St. Gotthardt 128, 430. 
— Warmeausdehnung des Eisen- 
elanzes 128, 588. 
Phosphorigsaures Kisenox. 132, 
491. — Ueberjodsaures Eisenox. 
134, 527. — Niobsaures Hisenox. 


Eisenoxydoxydul — Elektricitat 217 


136, 368. — Pikrinsaur. Eisenox. 
124, 112. 

Eisenoxydoxydul, Magneteisen 
aus dem Pfitschthal, Zusammen- 
setzung 127, 172. 
Eisenoxydul, Prifung von A. 
Mitscherlich’s Methode zur quan- 
titativen Bestimmung des Eisen- 
oxyduls in Silikaten 124, 94. — 
Messung des Verwitterungsellip- 
soides beim Eisenvitriol 125, 532. 
— Specif. Warme wissriger Lé- 
sungen des schwefelsauren Hisen- 
oxyduls 142, 365. 372. — Wol- 
framsaures Eisenoxydul 130, 31. 
249: Verbindung mit wolfram- 
saurem Manganoxydul 250. — 
Versuche zur Darstellung von 
iiberjodsaurem Eisenoxydul 134, 
528. — Pikrinsaures Eisenoxydul 
124, 106; Verbindung mit Natron 
109. 

Elasticitat, Bestimm. der Elasti- 
cititsgrenze von Thalén 124, 602; 
sie wird in Metallstiében durch 
Streckung erhdht, durch Erhitzen 
erniedrigt 609. 611; Erklarung 
der widersprechenden Resultate 
von Hodgkinson und Morin 611. 
— Elasticitatskoefficient v. Stahl, 
Silber, Kupfer, Messing, Platin, 
Gold nach Edlund 126, 565. — 
Untersuchung d. elastischen Nach- 
wirkung von Kohlrausch 128, 7. 
207. 399; Resultate 418. — Be- 
rechnung yon Kupffer’s Beobach- 
tungen tb. die Elasticitat schwe- 
rer Metallstibe 129, 219. — Ab- 
leitung der Differentialgleichungen 
fiir die Petersburger Versuche 
iiber den Elasticitatsmodul der 
Metalle 135, 260. — Frithere Be- 
stimmungen des Verhaltnisses der 
Querkontraktion zur Langendila- 
tation 140, 598; Ermittlung des- 
selben durch den Longitudinal- u. 
Torsionston eines Stabes 604; 
Ergebniss fiir Stahlstabe 621. — 
Abnahme der Elasticitaét mit der 
Temperatur bei Eisen, Kupfer, 
Messing 14], 481. 497; Elastici- 
tatsmodul derselben 502. — Kaut- 
schuck hat drei Elasticitatskoeffi- 
cienten 143, 291; Verhiltniss der 
Verlangerung zur Verringerung 


Elektricitat, 


des Querschnitts bei ihm 301. — 
Ein galvanischer Strom verdandert 
die Elasticitaét des Leitungsdrahtes 
nur in Folge der Erwirmung 
150, 380. — Bestimmung des 
Elasticitiitskoefficienten bei ver- 
schiedenen Metallen, Glas und 
Holz durch Biegung J, 349. 362. 
-- Bewegung elastischer Kérper 
auf ténenden Réhren und Stiiben 
za den Schwingungsknoten 126, 
513. — s. Schwingung, Stoss. 
Versuche, welche 
gegen die Identitaét von Lichtather 
u. elektr. Fluidum sprechen 124, 
507. — Erklarung der elektr. 
Erscheinungen durch Schwingun- 
gen des Aethers von Hankel 126, 
440; 131, 607. — _ Beziehungen 
zwischen Licht und Elektricitat 
nach Riemann 131, 237; nach 
Lorenz 243. — Die Entladung 
durch schwache Funken dem Da- 
sein zweler entgegengesetzten 
Elektricititen giimstig 137, 456. 
— Erschemungen bei d. Elektrici- 
tat vergleichbar der Reflexion u. 
Interferenz 140, 547. — Nach 
Edlund die elektrischen Vorginge 
durch strémenden Aether erklar- 
bar 148, 422; 149, 87; E VI, 95. 
241; die Versuche von Roiti ge- 
gen Edlund’s Hypothese 150, 169; 
Herwig’s» Bedenken gegen den 
Ausdruck yon Edlund fir die 
Intensitét eines galyan. Stroms 
150, 623. — Anzahl u. Gewicht 
der in elektrischen Leitern ent- 
haltenen Aethermolekiile 150, 381. 
— Die Ausbreitung elektrischer 
Stréme analog der des Lichts 
E VI, 87. 94. 

Das Gesetz der elektrischen 
Anziehung yor Coulomb schon 
von Bernoulli aufgestellt 136, 635. 
— Zerstreuungskoefficient der 
Elektricitat in Luft, Koblensiure 


tund Wasserstoff 145, 578. 591; 


isifiir positive u. negative Hlek- 
tricitat gleich 596; Verlust durch 
die: isolirenden Stiitzen 584. — 
Geometrische Lésung elektr. Pro- 
bleme E VI, 621. 


Elektricitat, atmospharische, 


Beobachtung von negativer Elek- 


218 Elektricitat 


tricitat bei heiterem Himmel 125, 
175. — s. Gewitter. 
Elektricitat, Contakt-Elek- 
tricitat, Galvanismus, volta’sche 
Elektricitat. Die Spannungser- 
scheinungen an der Oberflaiche 
des menschlichen Korpers von 
Contakt - Elektricitét herrihrend 
126, 299. — Positive Erregung 
des Platins in destillirtem Was- 
ser 127, 654. — Auch ehemisch 
indifferente Kérper erregen beim 
Kontakt Elektricitat, der chemi- 
sche Process also nicht allein Ur- 
sache der Berithrungs-Elektricitat 
133, 514. 574. — Elektrische Un- 
gleichheit zweier amalgamirten 
Zinkelektroden 136, 496. — Die 
von Peltier entdeckten Abkiih- 
lungs- u. Erwirmungsphinomene 
eine Stiitze fir die Kontakttheo- 
rie 143, 406. — Der von Zéll- 
ner im fliessenden Wasser einer 
Wasserleitung beobachtete elektr. 
Strom ein galvanischer 146, 487; 
148, 640. — s. Elektromotorische 
Kraft. 
Elektricitat,Entladung, Theo- 
rie der Entladung einer Leyd. 
Flasche v. Kirchhoff 121, 551. — 
Erwarmung der Glaswand der 
Leydn. Flasche durch das Laden 
und Entladen 125, 137. — Die 
Schlagweite der Franklin’schen 
Tafel nimmt mit der Dicke der- 
selben zu 126, 308; dagegen die 
Erwarmung im Schliessungsbogen 
ab 309; letzteres in Widerspruch 
mit der mechanischen Warme- 
theorie 312; auf die Erwirmung 
bei der Entladung sind auch Stoff 
und Dicke des Isolators am Kon- 
densator von Einfluss 135, 418. 
436 (Berichtigung 495); 137, 561; 
Erklarung des scheinbaren Wider- 
spruchs 137, 566. — Die Riick- 
standsbildung in Flaschen und 
Kondensatoren nach v. Bezold 
auf das Kindringen der Elektri- 
citét in den Isolator beruhend 
125, 132; 137, 223. 231; Ver- 
suche gegen die Hypothese der 
molekularen Scheidungen 187, 


228: der Aequivalenzwerth der | 


Entladung nur y. der disponiblen 


Ladung abhangig 137, 244; Clau- 
sius dagegen 139, 276. — Be- 
dingungen fir d. Entladung einer 
Flasche durch Spitzen unter Fun- 
kenerscheinung 139, 341; die 
Einschaltung emer Luftstrecke 
vergréssert dabei d. Funken 343; 
ebenso beim Induktionsstrom 140, 
176. — Entgegengesetztes Ver- 
halten der Licht- und Phosphor- 
flamme zu der positiven u. ne- 
gativen Kugel eines Henley’schen 
Entladers 146, 496. 

Untersuchung des bei der Bat- 
terie-Entladung im Schliessungs- 
bogen angenommenen Widerstan- 
des 127, 443; Giiltigkeit .der 
aquivalenten Langen im einfachen 
Schliessungsbogen 593. — Die 
Vergrésserung der Oberflache des 
Leiters erleichtert bei der Ent- 
ladung den Durchgang des Bat- 
teriestromes 128, 173. — Be- 
schaffenheit der Durchbohrung 
von Stanniol durch d. Entladungs- 
schlae unter verschiedenen- Um- 
standen 129, 135. — Erérterun- 
gen zwischen Feddersen und 
Knochenhauer betreff. die Theorie 
der Stromverzweigung bei der 
oscillatorischen Entladung und 
die aquivalente Lange 130, 439. 
450; 133, 447. 655; 139, 639; 
141, 596; 142, 476; EV, 495. 
— Erkennung der alternirenden 
Entladung aus den elektr. Staub- 
figuren 140, 157. 159. — Nach- 
weis der Partialentladung durch 
einen Funken ohne rotirenden 
Spiegel 140, 559. — Beweis fir 
die oscillator. Entladung durch 
Unterbrechung nach der ersten 
Oscillation J, 270. — Erscheinun- 
gen an KEntladungsstrémen, die 
auf Reflexion u. Interferenz deu- 
ten 140, 547. — Die Bestimmung 
der Entladungsdauer durch einen 
rotirenden Spiegel oder eine roti- 
rende Kreistheilung unsicher 149, 
475. 479; Anwendung des elek- 
trischen Thermometers u, Elektro- 
dynamometers dazu 485. — Das 
Gesetz der Schlagweite noch frag- 
lich J, 275. 279. 

In verdinnter Luft nimmt mit 


Elektricitat 


der Dichte die elektrische Span- 
nung bis zu einem bestimmten 
Punkt ab, und wachst dann wie- 
der 135, 254; Einfluss der Ent- 
fernung der Elektroden dabei 
257. 259. — Untersuchung der 
Entladung in Gasen durch Wiede- 
mann und Rithlmann 145, 235; 
Einfluss des Druckes und der 
Natur der Gase 250. 259; Luft 
u. Sauerstoff 365; Stickstoff 367; 
Wasserstoff, Kohlensdure 368; 
schweflige Sdure 369; Einfluss 
der Natur, Grésse und Entfer- 
nung der Elektroden 145, 370; 
Ventil-Ei und elektromagnetische 
Rotation 378; die Kraft zur Ein- 
leitung einer Entladung an der 
positiven Elektrode grdsser als 


an der negativen 384. 386; Er- | 


klarung des ungleichen Verhaltens 
beider Elektricitaten 145, 394. — 
s. Hlektrische Lichterscheinung, 
Elektrische Stréme. 
Elektricitét, Erregung, Die 
an der Oberfliche des mensch- 
lichen Kérpers beobachteten elek- 
trischen Erscheinungen von Be- 
rihrungs - Elektricitat herriihrend 
126, 299. — In einem Eisen- 
draht, durch welchen ein elektr. 


Strom gegangen ist, entsteht beim | 


Schlagen ein magnetoelektrischer 
Strom, Erschitterungsstrom 126, 
120; 137, 574. 576. — Umwand- 
lung von Arbeitskraft in elektri- 
sche Stréme 130, 332. — Die 
y. Zéllner durch fliessendes Was- 
ser erregten elektrischen Stréme 
sind nach Beetz galvanische 146, 
487; Wiederholung der Versuche 
von Zéllner mit verbessertem Ap- 
parat 148, 640. — Elektricitiits- 
erregung bei Kapillarerscheinun- 
gen 149, 555. 

Elektricitat, Induktion, Ge- 
setz der Warmeentwicklung durch 
den Induktionsstrom 123, 205; 
wenn die Induktion durch Oeff- 
nen und Schliessen des Haupt- 
stroms erfolgte 227; wenn sie 
durch Bewegung eines Leiters 
entstand 234. 238. — Einfluss 


der Lufterwirmung durch den | 


Induktionsfunken auf die Bahn 


| 


219 


desselben 124, 351. — Analysa- 
tor y. Buff zur Sammlung gleich 
gerichteter Induktionsstréme 127, 
58; Einfluss der Beschaffenheit 
und Stellung der Nebenleitung 
auf die Induktion 65. 69. 78. 85. 
— Hankel’s Theorie der Induk- 
tion 131, 607. — Verlingerung 
des zwischen Spitzen whbersprin- 
genden Funkens durch geringe 
Unterbrechung der Leitung 140, 
176. — Entstehung, Anzahl und 
Dauer der Oscillationen in den 
Induktionsstrémen nach Bernstein 
142, 54; Veranschaulichung des 
Vorgangs bei der Oscillation 84. 
— In flissigen und metallenen 
\Leitern die Induktion gleich gross 
142, 589. — Intensitatsverlauf 
der Volta-Induktionsstréme 147, 
3854; wenn ein Hisenkern in die 
Rolle gelegt ist 366. — Induk- 
tionsstrom in einem yon einem 
galvanischen Strom durchflosse- 
nen Hisendraht beim ‘Tordiren 
desselben 129, 616. — Verlauf 
der Induktionsstr. héherer Ord- 
nung 134, 481. 

Nachweis des Nebenstroms im 
Schhessungsdraht d. Leydn. Bat- 
terie 121, 613. — Ablenkung d. 
Magnetnadel durch den Neben- 
strom 124, 252; durch Stréme 
héherer Ordnung 271. — Eigen- 
schaften der Nebenstréme von 
derselben Richtung wie der Ent- 
ladungsstrom 186, 344. 350. — 
Nach Knochenhauer der Neben- 
strom nicht alternirend u. nicht 
den galvanischen Gesetzen fol- 
gend E V, 146. 470; E VI, 302. 
607; Ursprung der Oscillationen 
EV, 164. — Riickwirkung der 
Nebenstréme auf den Hauptstrom 
143, 197. 201; Wirkung zweier 
Nebenstréme auf einander 206; 
Riickwirkung von Nebeustr. auf 
den Hauptstrom in einer unver- 
anderten Schliessung 149, 359- 
oul 

Extrastrom eines Induktions- 
stromes 121, 307. Messung 
der Extrastréme nach Buff 130, 
838; Verhiltniss der Dauer bei- 
der Extrastréme 356; Nervenrei- 


220 Elektricitat 


zung durch den Schliessungsstrom 


365. — Entwicklung und Verlauf 


des Extrastromes nach Blaserna 
J, 363. 372. 

Erscheinungen am Induktions- 
apparat nach Hinzufiigung langer 
Drahte und Metallstreifen 128, 
450. 458. — Vorrichtung zur 
Untersuchung der Funken des 
Induktoriums 126, 57. —_ Riesi- 
ger Induktionsapparat 136, 636. 
— Theorie des Rithmkorff’schen 
Induktionsapparats von Bérnstein 
147, 481. — Dynamoelektrische 
Maschine von Sinsteden 137, 290. 
— s. Elektricitét Magneto-. 

Elektricitat, Influenz (Ver- 
theilung), Tépler’s Apparat zur 
Erzeugung intensiver elektrischer 
Stréme durch Influenz 125, 469. 
— Héhere Ladung_ isolirender 
Flachen durch seitwirts gerich- 
tete Anziehung nach Holtz 190, 
128. 168; Anwendung dieses 
Princips. auf Influenzmaschinen 
133. — Begriff d. Doppelinfluenz 
131, 222. — Influenz einer nicht 
leitenden Platte auf sich selbst 
132, 592; J, 375. — Der In- 
fluenzstrom durchdringt dinnes 
Glas 134, 307. — Die Starke des 
Influenzstromes vom Widerstand 
unabhingig 134, 596. — Bei der 
Influenz der Isolatoren wird die 
Null- Elektricitat auf beiden Sei- 
ten zerlegt 139, 459; Nachweis 
am Elektrophor 461, — Wirkung 
der Influenz auf Wasserstrahlen 
und Springbrunnen 144, 443. — 
s. Elektrisirmaschine. 

Elektricitat, Leitung, Etalon 
fir den elektrischen Leitungs- 
widerstand von Jenkin 124, 641. 
— Einwiirfe von Matthiessen ge- 
gen die Quecksilbereinheit 125, 
501; 129, 161. — Geschichtliches 
tber die Kinheit des Widerstan- 
des 126, 370. — Die Einheit d. 
brit. Association, das Ohmad, 
stimmt nahe itberein mit der Ein- 
heit von Siemens 126, 378. 382; 
148, 160. — Vorziige und neue 
Bestimmung der Quecksilberein- 
heit 127, 3827. 461; 136, 260. 
373. — Verhaltniss der Queck- 


silbereinheit zum absoluten Wi- 
derstandsmaass von Weber E VI, 
1. 34; Kritik des Verfahrens d. 
brit. Association 4; ihre Kinheit 
fast. 2 Procent grésser als beab- 
sichtigt 34. 

Bestimmung des Widerstandes 
nach Bosscha 137, 156. — Wi- 
derstandsbestimmung nach Kohl- 
rausch durch Induktionsstréme 
142, 418; durch Anwendung des 
Bifilardynamometers in d. Wheat- 
stone’schen Briicke 427; durch 
Dampfung einer Magnetnadel 430. 

Leitungsvermogen der Metalle 
bei 0° C. 122, 22. 71; bezogen 
auf die Einheit d. brit. Associa- 
tion 125, 497. — Einfluss der 
Temperatur auf d. Leitungsfahig- 
keit der Metalle fir Elektricitat 
und Warme 147, 435. — Mag- 
netisirung vergréssert den elek- 
trischen Widerstand des Hisens 
128, 204. — Leitungswiderstand 
des Quecksilbers. in absolutem 
Maass 149, 251. 260. — Durch 
Licht wird das Leitungsvermégen 
des krystallisirten Selens geandert 
150, 334. — Einfluss der Tem- 
peratur auf die Leitung der Le- 
girungen aus zwei Metallen 122, 
23. 32; aus drei Metallen 59. — 
Ableitung d. Leitvermégens eines 
reinen Metalls aus dem des un- 
reinen 122, 61; allgemeine Be- 
merkungen dazu 72. — Aende- 
rung der Leitung in Legirungen 
149, 170. — Eis und Wasser 
haben gleiches Leitvermégen 122, 
335. — Grosses Leitvermégen 
mancher Glassorten, Guttapercha 
und Kammmasse 126, 309; J, 
26. — Dinnes Glas leitet Elek- 
tricitét 134, 307. 309. — Ozon- 
haltige Luft andert das Isolirver- 
mégen des Ebonits 146, 626; 
Konservirung desselben 628. — 
Das Leitvermégen bei verschie- 
denen Holzarten in Richtung der 
Fasern grésser als senkr. dagegen 
133, 419. 425° 

Bei Flissigkeiten in Kapillar- 
rohren nimmt der Leitungswider- 
stand nicht ab, wenn die Erwar- 
mung der Flissigkeit verhitet 


Blektricitit 991 


wird 125, 126. 131. — Leitungs- 
widerstand der verdinnten Schwe- 
felsiure 136, 492; 138, 298. 371. 
379. 389; der Salzsdure, der Lé- 
sungen yon Kupfervitriol und 
schwefelsaur. Magnesia 136, 492. 
493; des Zinkvitriols 136, 492; 
138, 373. 379. — Ein Zusammen- 
hang zwischen Warme- u. Elek- 
tricitatsleitung bei Flissigkeiten 
nicht vorhanden 136, 494. — 
Bestimmung des Leitungswider- 
standes in Flissigkeiten durch 
alternirende Stréme 138, 282. 
285. — Vorgang bei der Leitung 
durch Elektrolyte nach Quincke 
144, 1; der metallisch geleitete 
Theil adusserst gering 11; die 
Stromyerbreitung wie in Metallen 
16; scheinbare Ausnahmen yerur- 
sacht die Polarisation 144, 18. 
Grosse Leitfahigkeit des unter- 
salpetersauren Gases 1380, 175. 
— Leitfahigkeit einiger Gase bei 
verschiedenem Druck 130, 626; 
136, 1; J, 430. — Das Leitver- 
moégen der Gase steigt mit der 
Temperatur 136, 227; J, 434.444; 
der Widerstand am _negativen 
Pol sehr bedeutend 136, 228; 
Nachweis durch Kaliomdampf 
136, 231; J, 438. — Ursache der 
Unipolaritét der Flammen J, 435. 
Auch im Innern der Isolatoren 
finden elektrische mit der Tem- 
peratur rascher werdende Bewe- 
gungen statt 125, 132. — Das 
Vakuum ein Isolator 1380, 618; 
133, 191. 509. — Widerstand 
einer Thermosidule 129, 520. — 
Widerstandsbestimmung galvani- 
scher Ketten nach vy. Waltenhofen 
134, 218; nach Beetz 142, 573. 
585; nach W. Siemens J, 445; 
eschlossener Ketten vy. Paalzow 
135, 326. — Die Vergrésserung 
der Oberflaiche des Leiters er- 
leichtert den Durchgang des Stro- 
mes der Leydn. Flasche 128, 
173. — Die Stromstirke der 
Elektrisirmaschine unabhangig v. 
Widerstand 134, 596. — LEnt- 
stehung des Widerstandes nach 
Edlund u. Ableit. des Ohm’schen 
Gesetzes danach 148, 424. 


Elektricitat, 


Elektricitit, Magneto-Elek- 


tricitat, Ermittelung der in ro- 
tirenden Leitern durch Magnet- 
pole inducirten Strémungskurven 
122, 214. — Erscheinungen von 
magneto - elektrischer Induktion, 
die nur aus der Bewegung der 
Molekiile beim Magnetisiren er- 
klarbar sind 133, 325. — Der 
magneto - elektr. Strom von der 
Magnetintensitat und der Schnel- 
ligkeit der Magnetisirung abhin- 
gig 133, 333. 336. — Der durch 
Schlagen eines Hisendrahts, durch 
welchen ein elektr. Strom gegan- 
gen ist, entstehende Erschiitte- 
rungs- oder mechanische Strom 
ein magnetoelektrischer 126, 120; 
137, 574. — Dynamoelektrische 
Maschine von Sinsteden mit einem 
Stahl- statt Elektro-Magneten 137, 
290. — Wirkungsweise des von 
Wheatstone an der dynamoelek- 
trischen Maschine angebrachten 
Querdrahts E V, 651; Erhéhung 
der Wirkung der Maschine durch 
Sinsteden 652. 

Polarisation, 
Grosse der Polarisation nach ver- 
schiedenen Beobachtern 132, 463. 
— Bestimmnng der Polarisation 
bei geschlossenen Ketten mittelst 
der Wheatstone’schen Briicke 135, 
326. — Kuhn’s Berichtigung eini- 
ger Angaben tiber die elektro- 
motorische Kraft der Gase 135, 
231. — Polarisation amalgamir- 
ter Zinkelektroden in schwefel- 
saurem Zinkoxyd 136, 495. — 
Polarisation durch alternirende 
Stréme 148, 145; bequeme Er- 
zeugung solcher Stréme durch 
den Sinus-Induktor J, 291; merk- 
wiirdig geringe Dicke der die Po- 
larisation bewirkenden Gasschich- 
ten 148, 153; Theorie der Er- 
scheinungen beim Durchgang al- 
ternirender Stréme durch eine 
elektrolytische Flissigkeit J, 295; 
Versuche dazu 299. — Polarisa- 
tion durch Kapillarkrifte 149, 
555. 558. — Bei der Wasserzer- 
setzung durch ein Daniell’sches 
Element mit Platinelektroden ver- 
anlassen die in der Flissigkeit 


222 


und im Platin eingeschlossenen 
Gase einen sehr lange dauernden 
Strom, elektrolytische Konvektion 
150, 483. 488. 492. — Polarisa- 
tionserscheinungen bei Kombina- 
tion verschiedenartiger Elemente 
J, 242; bei Anwendung eines Me- 
talles in einer verdinnten Losung 
desselben 249; bei der Kette mit 
itbermangansaurem Kali 251. — 
Anwendung yon Polarisationsbat- 
terien zu elektromagnet. Motoren 
150, 589. — Verstarkung der In- 
duktionsmaschinen durch die Po- 
larisation J, 302. 

Elektricitét, Reibungs-Elek- 
tricitat, Stellung d. Pyroxylin- 
papiers in der Spannungsreihe v. 
Riess 122, 495. — Horngummi 
u. andere Isolatoren werden durch, 
Reiben mit edlen Metallen positiv, 
mit Kisen, Zink usw. negativ elek- 
trisch 131, 683. — s. Elektrici- 
tits - Kntlad., Elektrisirmaschine, 
Flasche. 

Elektricitat, Thermo - Elek- 
tricitat, Bestimmung der elek- 
tromotorischen Kraft vy. Avenarius 
zwischen Stahl u. Neusilber 122, 
195; Zink u. Kupfer 208; Kupfer 
und Stahl 210. — Kraftige Ther- 
mosiule aus Legirungen 124, 629. 
— Bestimmung d. Widerstandes 
einer Thermosiule 129, 520. — 
Elektromotor. Kraft eines Kupfer- 
eisenelements fiir die Differenz vy. 
1° ©. 188, 375..— Elektromotor. 
Kraft d. Thermoelemente zwischen 


Neusilber, Kupfer und Eisen in| 


Einheiten von Weber u. Siemens 
141, 456; E VI, 35. — Noé’s 
Thermosaule y. grosser Wirkung 
143, 114; 146, 617. — Die Ord- 
nung der Metalle in der thermo- 
elektrischen u. elektromotorischen 
Reihe nach Edlund’s Bestimmung 
an 15 Metallen dieselbe 143, 560. 
062. — Thermoelektrische Kraft 
nach Sundell zwischen Eisen und 
Kupfer 149, 149. 152; Kupfer 
und Wismuth 154; Kupfer mit 
den Legirungen aus Wismuth u. 
Zinn 155; aus Wismuth u. Anti- 
mon 163; Kupfer mit Neusilber 
165; die Legirungen nehmen in 


Elektricitaét — Elektrische Apparate 


der thermoelektrischen u, elektro- 
motorischen Reihe gleiche Stel- 
lung ein 149, 166. 

Kupferkies und Kupfer geben 
eine stark wirkende Kette 123, 
505. — Grosse elektromotorische 
Kraft verschied. Mineralien 124, 
633; ungleiches thermoelektrisches 
Verhalten von Krystallen dersel- 
ben Substanz 634; auch kinst- 
liches Schwefelkupfer und Kupfer 
geben eine Thermokette 634. — 
Thermoelektricitat des Bergkry- 
stalls 1381, 621. — Thermoelektr. 
Verhalten von EKisenkies und Ko- 
baltglanz 142, 1; von symmetri- 
schen Krystallen iberhaupt J, 650; 
von Topas 656; Schwerspath 657; 
Arragonit J, 659. 

Ursache der yon Peltier ent- 
deckten Abkiithlung oder Erwar- 
mung der Lothstelle zweier Me- 
talle beim Durchgang e. Stromes 
137, 474; die Erklarung schon 
1853 von Clausius gegeben 139, 
281. — Die Ergebnisse d. zwei- 
ten Hauptsatzes d. mechanischen 
Warmetheorie nach Edlund nicht 
mit der Erfahrung tiber Thermo- 
stréme ibereinstimmend 143, 566. 
568; nach Willner sind Edlund’s 
Versuche selbst eine Bestatigung 
der Theorie von Clausius itiber 
Thermostréme 145, 636; desgl. 
die Versuche von Avenarius 145, 
641. — Der aus der mechanisch. 
Warmetheorie abgeleit. Ausdruck 
fir die Kraft e. Thermoelements 
entspricht d. Erfahrung 149, 372. 
379; eine sprungweise Aenderung 
der elektrischen Differenz d. Me- 
talle v. Clausius nicht behauptet 
150, 645; vergl. 149, 375. — Die 
thermoelektrische Kraft vermin- 
dort sich mit der Zeit 149, 149. 
168. 

Elektricitat, Vertheilung, s. 
Hlektricitat Influenz. 

Elektrische Apparate, Die von 
Du Moncel vorgeschlagenen elek- 
tromagnetischen Spiralen aus un- 
besponnenem Kupferdraht unyor- 
theilhaft 127, 237. — Vorrichtung 
von Siemens zur Umwandlnng v. 
Arbeit in elektrische Stréme 180, 


Elektrische Bewegungen 


332. — Dynamoelektrische Ma- | 
schine yon Sinsteden 137, 290. 
— Anwendung von Polarisations- 
batterien zu elektromagnetischen 
Motoren 150, 589. — Elektrische 
Thermometer 135, 425. — Kin- 
richtung an dem Ampeére’schen 
Gestell zur ungehinderten Dre- 
hung der beweglichen Leiter 139, 
614. — Drehwaage nach Warburg 
145, 580. — Kapillarelektrometer 
149, 551; Elektrokapillarkraftma- 
schine 553. — Apparate von Du 
Bois: Quecksilberschlissel J, 591; 
Doppelwippe 592; Froschpistole 
595; Federmyographion J, 596. 

Selbstthatiger Stromregulator v. 
Kohlrausch 132, 266. — Appa- 
rat zum Nachweis, dass der gal- 
‘yanische Strom nicht durch ein 
Vakuum geht 133, 191. 509. — 
Sinsteden’s Selbstunterbrecher d. 
Stromes 137, 298. — Sinus-In- 
duktor zur Erzeugung alterniren- 
der Stréme J, 292. 

Galyanische Ketten und Bat- 
terien: Zeiodelit zu siurefesten 
Zellen fir galvanische Batterien 
122, 496. — Pachytrop v. Wasz- 
muth um bequem vyerschiedene 
' Kombinationen zwischen d, Ketten 
herzustellen 133, 677; desgl. das 
Tachypachytrop von Bohn E V, 
638. — Polarisationsbatterie zu 
kontinuirlichen Stré6men y. hoher 
Spannung 124, 498; 125, 163. — 
Der Sauerstoff in der Gasbatterie 
weniger wirksam als der Wasser- 
stoff 132, 458; bei schwerldslichen 
Gasen und ganz untergetauchten 
Elektroden die Wirk. sehr schwach 
460. — Eisenchlorid kein zweck- 
massiger Ersatz d. Salpetersdure 
in der Bunsen’schen Kette 129, 
93,/— Verbesserte Konstruktion 
der Grovye’schen Kette 134, 478. 
— Grosse Konstanz und Kraft 
‘ der Kette von Pincus aus Silber, 
Chlorsilber, Schwefelsiure u. Zink 
135, 167; 496; Anwendung zur 
Telegraphie 149, 430. -- Verbes- 
serung d. Leclanché’schen Braun- 
steinkette 137, 296; Bildung yon 
Chlorzinkammon darin 142, 467; 


— Elektrische Figuren 


Umanderung dieser Kette durch 


223 


Beetz 150, 535; Braunstein darin 
Elektromotor und Depolarisator 
537; grobe Kohle u. feiner Braun- 
stein am zweckmassigsten 546; 
desgl. Salmiaklésung 547; Ver- 
suche mit Bleihyperoxyd  statt 
Braunstein 150, 548. — Koosen’s 
Kette aus Platin u. ibermangan- 
saurem Kali stirker als die Gro- 
ve’sche 144, 627. — Ungleichheit 
der Spannung an den Polen der 
offenen Kette 144, 23. 161. — 
Erscheinungen bei einer Batterie 
von 400 Elementen J, 432. 440. 

Elektromotorische Kraft ver- 
schiedener Ketten 133, 478; 135, 
326; 140, 309; 141, 458; 142, 
582; E VI, 35. — Spannung u. 
Stromrichtung in d. Fliissigkeits- 
ketten 140, 114. — Widerstands- 
bestimmung galvanischer Ketten 
134, 218; 135, 326; 142, 573; 
J, 445. — s. Chronoskop, Flasche, 
Rheochord, Tangentenbussole u. 
Ventil. 


Elektrische Bewegungen des 


Quecksilbers 131, 635; 149, 547. 


Elektrische Figuren, Die Lich- 


tenbergisch. Figuren haben mit d. 
Lullin’schen Versuch kein gemein- 
sames Erklarungsprincip 128, 607. 
— Bemerkung von W. y. Bezold 
ib. Lichtenbergische Figuren 144, 
537. 539. 541. — Neue Art elek- 
trischer Staubfiguren auf leitenden 
Oberflachen von Kundt 136, 612; 
140, 160. 166. — Elektr. Staub- 
figuren zwischen zwei isolirenden 
Flachen nach W. v. Bezold 140, 
146. 551; einfache Entladungen 
erzeugen einfache, alternirende 
zusammengesetzte Figuren 159; 
Bedingungen fiir die Entstehung 
positiver oder negativer Figuren 
140, 542; LErscheinungen den 
Saugephinomenen dhnlich 544; 
der Reflexion und Interferenz 547; 
Nachweis der Partialentladungen 
bei einem Funken durch diese 
Figuren 140, 559. — Hinfluss der 
Entladungsart auf die Figuren 
144, 339. 343; der Beschaffenheit 
der Platten 352. 362; der Luft- 
dichte und benachbarter Figuren 
144, 526. 531; Resultate 140, 551; 


224 - Blektrische Lichterscheinungen 


144, 547. — Darstellung elektr. 
Ringfiguren mittelt d. Holtz’schen 
Maschine 142, 539. 
Elektrische Lichterscheinun- 
gen, Funkeéen. Bewegung des 
Induktionsfunkens durch die von 
ihm erwirmte Luft 124, 351. — 
Der durch eine Kerzenflamme ge- 
leitete Funkenstrom des Indukto- 
riums lasst dieselbe im rotirenden 
Spiegel alternirend erscheinen 128, 
159. — Bedingungen, unter denen 
der Induktionsfunke in der Mi- 
schung von Luft und Knallgas e. 
Verbindung mit und ohne Explo- 
sion bewirkt 148, 45. 61. — Nahe 
Tsolatoren verkiirzen den Kntla- 
dungsfunken 126, 59; sie ver- 
langern ihn, wenn sie aussen lei- 
tend belegt sind 61; Hrklarung 
64. — Substanzen mit magneti- 
schem Drehvermégen  verlieren 
dasselbe beim Durchschlagen elek- 
trischer Funken 126, 368. — Mes- 
sung der Funkenwirme 127, 127; 
Erklarung der Ab- und Zunahme 
der Warme 139. 484. — Darstel- 
lung elektrischer Funken in Glas 
130, 118. — Untersuchung der 
von elektrischen Funken erregten 
Luftwellen mittelst des Schlieren- 
apparats 131, 180; 134, 194. 203. 
— Subjektive Farben durch elek- 
trische Funken oder Blitze 1381, 
654. — Der elektrische Funke 
geht nicht durch e. Vakuum 190, 
618; 133, 191. 509. — Funken 
bei der Entladung einer Leyd. 
Flasche am Rande der Belegung 
133, 152; in verdtinnter Lutt u. 
auf fliissigen Oberflachen 160. — 
Neue Entladungsweise durch 
schwache Funken 137, 451; 139, 
508; spricht fir zwei Elektrici- 
taten 137, 456. — Der elektr. 
Funke wirkt wie ein elektrisches 
Ventil 136, 146. 150; 199, 354. 
369. 875. — Die Einschaltung 
emer Luftstrecke bei Entladung 
einer Flasche durch Spitzen ver- 
gréssert den Funken 139, 1343; 
desgl. den Induktionsfunken 140, 
175. — Leuchtdauer des Funkens 
u. Entladungszeit in keinem festen 


Verhiltniss 149, 485, 


Galvan. Lichtbogen. Nach 
Edlund entsteht in ihm durch 
Zertheilung der festen Pole ein 
dem Hauptstrom entgegengesetzter 
Strom 1381, 594; kleinste Kraft 
fiir d. Erzeug. e. Lichtbogens 138, 
353. — Messung des Gegen- od. 
Disjunktionsstromes 134, 250; 
139, 353; derselbe entsteht auch 
im elektrischen Funken 134, 337; 
Erklarung dieser Gegenkraft durch 
v. Bezold 140, 552; Edlund da- 
gegen 149, 99. — Bestimmung 
der Menge der im galvanischen 
Lichtbogen zerstaiubten Substanz 
149, 521. 532. — Verbesserter 
Regulator fiir elektrisches Licht 
139, 495. 

Elektrisches Leuchten. Be- 
dingungen fir das Nachleuchten 
Geissler’scher Réhren 126, 643; 
140, 425. 434. — Im Biischel- 
licht leuchtet nur der Stickstoff 
129, 516. — Schone Lichterschei- 
nungen bei Entladung der Holtz’- 
schen Maschine 182,113. — 
Leuchten in geriebenen Geissler’- 
schen Rodhren oder bei Annihe- 
rung eines elektrischen Kérpers 
135, 833; Unerklarliches bei luft- 
leeren Réhren mit Quecksilber 334. 
— Elektr. Leuchten im Queck- 
silberthermometer und Wasser- 
hammer 141, 461. — Farbiges 
Leuchten fluorescirender Flissig- 
keiten beim Durchgang des elek- 
trischen Stromes 137, 167. — 
Merkwiirdiges Glimmlicht am po- 
sitiven Pol der Holtz’schen Ma- 
schine J, 465. 

Geschichtetes Licht. Aen- 
rungen bei zunehmender Verdiin- 
nung der Gase 126, 532. — 
Farbe u. Ausbreitung d. Aureole 
am magnetischen Pol in verschie- 
denen Gasen 130, 629; 138, 642; 
Sauerstoff und Quecksilberdampf 
geben keine Schichtung 130, 6380. 
— Bedingungen zur Entstehung 
d. Lichtschichtung in Gasen nach 
de la Rive 131, 448; in Metall- 
dimpfen 453; die Schichtung v. 
isochronen Entladungen herriih- 
rend 459; der dunkle Raum leitet 
besser als der leuchtende 578; 


Hlektrische Schlagweite — Elektrisirmaschine 225 


dieser hat eine héhere Temperatur, | 


aber nach Dichte u. Art d. Gases 
verschieden 581; Analogie dieses 
Lichts mit dem der Kometen u. 
kosmischen Nebel 131, 585. — 
Beschreibung des Glimmlichts am 
negativen Pol nach Hittorf 136, 
6. 10. 198. 213. 222; d. Wider- 
stand an der Kathode bedeutend 
12. 21; zumal bei heissen Gasen 
228. 231 ; doppelte Fortpflanzungs- 
weise der Elektricitét in Gasen 
223. — Elektroden yon Alumi- 
nium zerstéuben nicht wegen ihres 
geringen Widerstandes 186, 26. 
— Untersuchung des positiven 
Lichts bei verschiedenem Druck 
mit dem rotirenden Spiegel J, 32. 
— Erschemungen in Geisslerschen 
in der Verlingerung d. Axe eines 
Magnets befindlichen Réhren J, 
469. — Die Holtz’sche Rohre leitet 
d. Strom in einer Richtung besser 
als in entgegengesetzter 134, 1; 
Verhalten d. Réhre nach Poggen- 
dorff gegen verschiedenart, Stréme 
2; EKntladungsweisen 12; Wider- 
stinde 16; Einfluss vy. Beriihrung, 
Magneten u. Temperatur auf die 
Schichtenbildung 40. 42. 
Elektrische Schlagweite, ihr 
Gesetz noch unbekannt J, 275. 
— s. Elektricitat Entladung. 
Elektrische Stréme, Bewegung 
der Elektroden in der Fliissigkeit 
yverstirkt den Strom durch Ent- 
fernung der anhaftenden Gas- 
schicht d. h. der Polarisation 121, 
489. — Theorie der Gleitstellen 
elektrischer Stréme 122, 79; elek- 
trodynam. Wirkung derselben 96. 
— $trombildung in Folge lang- 
samer Wasserzersetzung durch Me- 
talle 122, 637; durch verwesende 
Pflanzentheile 122, 644; 127, 646; 
durch Schwefelmetalle 127, 652. 
— Tonerregung in aufgeschlitzten 
Rohren durch diskontinuirliche 
Stréme 124, 78; Analogie mit d. 
»Trevelyan-Versuch 84. — Ton- 
erregung durch diskontinuirliche 
Stréme in einem unter magnet. 
Wirkung stehenden Leiter 128, 
452; bei Hisen der Magnet nicht 
erforderlich 455. — Der galva- 


Elektrisirmaschine, 


nische Strom dehnt die yon ihm 
durchlaufenen Kérper unabhangig 
von der Warmewirkung aus 129, 
15. 42; 131, 337; 150, 368. 380. 
— Umwandlung von Arbeitskraft 
in elektrische Stréme 180, 332. 
— Die Fortfiihrung von Materie 
nicht immer im Sinne des posi- 
tiven Stromes 131, 150. — Ana- 
logien zwischen dem elektrischen 
Strome und der Wirkung des 
Stosses unelastischer Kérper 131, 
480. — Neue Form des sehwim- 
menden Stromes von de la Rive 
133, 186. — Ursache der Erwiir- 
mung oder Abkithlung der Léth- 
stelle zweier Metalle beim Durch- 
gang eines Stromes 137, 474. — 
Warmewirkung des elektrischen 
Stromes an d. Grenzfliche zweier 
vou ihm durchstrémten Hlektro- 
lyten 141, 468. — Die Ausbrei- 
tung elektrischer Stréme in einer 
diimnen leitenden Platte analog 
der der Lichtstrahlen E VI, 87. 
94. — Verhiiltniss der elektro- 
chemischen zur magnet. Strom- 
einheit 149, 179. 

Theilung des Stromes d. Leyd. 
Batterie nach dem Galyanometer 
126, 228. — Einfluss d. Gaugain- 
sehen Ventils auf den Batterie- 
strom 129, 78. — Die Strom- 
stirke der Elektrisirmaschine vom 
Widerstande unabhingig 134, 596. 
— Entstehung und Kigenschaften 
des y. Villari in einem yom elek- 
trischen Strom durchfloss. Kisen- 
draht beobachteten mechanischen 
oder Erschiitterungsstromes 126, 
120; 137, 571. 574. — Erklarung, 
Grésse u. Wirkung der Disjunk- 
tionsstréme (189, 353) im elektr. 
Funken u. Lichtbogen 131, 594; 
134, 250. 337; 189, 353; 140, 
552; 145, 422. 519; 149, 99; J, 
261. — s. Elektricitat, Elektric.- 


Erregung. 

Wirkung 
einer Elektrisirm. mit Schwefel- 
platten 124, 512. — Die Elektri- 
sirmaschine lefert die eine oder 
andere Klektricitiit in Ueberschuss 
134, 603. — Vortheilhafte Ab- 
inderung der Elektrisirmaschine 

15 


926 Elektrisirmaschine 


y. Kundt 135, 484. — Wirksamstes 
Amalgam y. Béttger fiir d. Elek- 
trisirmaschine 137, 175. — Neue 
Rotationsapparate fiir die Elektri- 
sirmaschine 187, 490. — Schon 
bei EHinfihrung der Elektrisirm. 
wurden Schnur u. Rad zur Dre- 
hung gebraucht 140, 279. — Er- 
héhte Wirkung der Elektrisirm. 
durch Emsmann’s Kollektor 145, 
332. — Die Stromstirke d. Elek- 
trisirmaschine unabhingig vom 
Widerstand 134, 596. 

Elektro-, Elektrophor-, Holtz’- 
sche-, Influenz-Maschinen: Apparat 
von Tépler zur Erzeugung star- 
ker Stréme durch Influenz 125, 
469. — Maschine von Holtz 125, 
496; 126, 157; Verbesserungen 
daran 127, 320; 186, 171.. — 
Vergleich der Maschinen v. Tép- 
ler und Holtz 127, 177; 130, 518. 
— Maschine vy. Holtz mit festen 
influenzirenden Flachen 130, 287. 
— Theorie d. Elektrophormasch. 
von Riess 131, 215. — Physio- 
logische Wirkungen d, Spannungs- 
stréme der Holtz’schen Maschine 
133, 625. — Die Stromstiarke d. 
Holtz’schen Maschine proportional 
der Drehungsgeschwindigkeit 135, 
123; ihre Ergiebigkeit 3,33 emer 
Winter’schen Maschine, ihre che- 
mische Wirkung sehr gering 124. 
— Influenzmaschine aus dickem 
Spiegelglas 136, 174. — Vermeh- 
rung der Quantitét der Elektri- 
citét bei d. Holtz’schen Maschine 
nach Riess 140, 168. — Zweck- 
missige Erregung der Holtzschen 
Maschine durch Reibkissen 148, 
284. — Vertheilung der Hlektri- 
citét auf den Scheiben der Holtz- 
schen Maschine nach Schwedoff 
144, 597; dessen Abénderung d. 
Maschine 603; Bemerkung von 
Riess dazu 145, 333. — Kon- 
struktion der Holtz’schen Masch. 
von Leyser 149, 587. — Influ- 
enzmaschine von Holtz mit ent- 

egengesetzt rotirenden Scheiben 
30, 133; 136, 173; 187, 493 
— Abanderung dieser Maschine 
von Musius zur Vermehrung d. 


Quantitat 143, 285; 146, 288; 


magnetische und chemische Wir- 


kungen 146, 293. — Elektrisir- 
maschine, Elektrophor und Elek- 
trophormaschinen beruhen nach 
Riess auf demselben Princip 140, 
276. 287. — Theorie d. neuesten 
Holtz’schen Maschine von Riess 
140, 562. — Merkwird. Glimm- 
licht am positiven Pol d. Holtz- 
schen Maschine J, 465. 
Poggendorff’s Untersuchungen: 
Drehung einer Holtz’schen Ma- 
schine durch eine andere 131, 
495; s. dazu Holtz 130, 170; 
zur Drehung nicht zwei Holtz’- 
sche Maschinen erforderlich 131, 
655. — Vorrichtung um die Ro- 
tationserscheinung zu untersuchen 
139, 513; Mittelzur Vermehrung d. 
Drehgeschwindigkeit 523; Ersatz 
der Spitzenkamme durch Metall- 
scheiben 533; ein Nutzeffekt v. 
der Rotation nicht zu erwarten, 
Franklin’s Bratenwender proble- 
matisch 189, 545. — Der elektr. 
Tourbillon und Brummkreisel e. 
neue Gestalt des Rotationspha- 
nomens 144, 644. — Bewegung 
von Quecksilber zwischen d. Po- 
len der Holtz’schen Maschine 1381, 
635. — Schone Lichterscheinung 
bei Entladung der Maschine 132, 
112; ungleiche Erwirmung der 
Pole 115. — Bei zwei entgegen- 
gesetzt wirkenden Holtz’schen Ma- 
schinen werden die Enden d. Ver- 
bindungsdrahte gleich, die Mitte 
entgegengesetzt elektrisch 136, 
175. — Durch eine geladene Leyd. 
Flasche kann man die Holtz’sche 
Maschine beliebig positiv u. nega- 
tiv erregen 136, 175. — Die Pa- 
pierbelege entsprechen nicht dem 
Kuchen des Elektrophors 199, 
160; die Ausschnitte der festen 
Scheibe iberfliissig 161; Erzeu- 
gung der doppelten Menge Elek- 
tricitat 162; Gewinnung eines 
Nebenstromes 139, 167. — Eigen- 
schaften des diametralen Konduk- 
tors an. der Elektromaschine 141, 
163; neue Erregungsweise d. Ma- 
schine 177; Verhalten d. lateralen 
Konduktors 180. — Beschreibung 
der neuen Doppelmaschine 14], 


Elektrodynamik — Elektrolyse 227 


185; Erregung und Leistungen 
derselben 189. 198. — Theorie 
der Doppelmaschine 145, 1; Er- 
scheinungen bei einpoliger Ein- 
str6mung 13; Rotation bei zwei- 
poliger Einstrémung 19. — Theo- 
rie d. Holtz’schen Masch. zweiter 
Art, mit zwei sich drehenden 
Scheiben 150, 1; Anwend. dieser 
Theorie auf die Maschine erster 
Art 10. 

Elektrodynamik, Erklarung d. 
elektrodynam. Wirkung d. Stréme 
durch eine mit der Geschwindigk. 
des Lichts sich fortpflanzende 
Wirkung der elektrischen Masse 
von Riemann 131, 237. — Nach 
Lorenz sind d. Lichtschwingungen 
selbst elektrische Stréme 131, 245. 
— Uebereinstimmung der elektro- 
dynamischen Gesetze mit denen d. 
centralen Stosses unelast. Kérper 
131, 480. — Bedenken gegen die 
von Gauss angeregte Untersu- 
chung d. elektrodynamischen Er- 
scheinungen durch Neumann 135, 
607; Riemann 612; Betti 618. — 
Hinfacher Ausspruch des allgem. 
Grundgesetzes der elektrischen 
Wirkung von Weber 136, 486. 
488. — Ersetzung geschlossener 
galyan. Stréme durch magnetische 
Doppelflachen 145, 218; eines eine 
beliebige Oberflache spiralig um- 
ziehenden Stromes durch raum- 
liche Vertheilung magnetischer 
Massen 224; wenn die Oberfliche 
e. Ellipsoid ist 230. — LEinfluss 
der freien Elektricitét an d. Ober- 
flache der Stromleiter auf d. elek- 
trodynam. Erscheinungen 149, 44. 
58. — Begriff des Magnetfeldes 
nach y. Feilitzsch J, 108; Orte 
gleicher normaler Intensitaét darin 
109. — Theorie d. dielektrischen 
Mittel von Riecke J, 321. — Um- 
anderung des beweglichen Leiters 
am Ampere’schen Gestell behufs 
ungehinderter Drehung 199, .614. 
Elektrodynamometer, Theorie 
* des kugelférmigen 143, 643. 
Elektrokapillarkraftmaschine 
149, 553. 

Elektrolyse, Das elektrolytische 
Gesetz bleibt auch, wenn d. Strom 


eine dussere Arbeit verrichtet 125, 
57. — Die bei der Elektrolyse 
entwickelte Warme ist grésser als 
die bei der Vereinigung der be- 
treffenden Stoffe im gewohnlichen 
Zustand entwickelte, den Ueber- 
schuss geben die Kérper beim 
Uebergang aus dem Entstehungs- 
zustand in den gewodhnlichen ab 
135, 293. 300. 314. — Die Elek- 
trol. e. Flissigkeit zwischen zwei 
eingetauchten aber sich ausserhalb 
derselben beriihrenden Metallen 
ist dieselbe wie bei d. Berithrung 
unmittelbar in d. Flissigkeit E V, 
320. — Abhingigkeit der die 
Jonen trennenden Kraft von der 
Stromdichte, elektromotor. Kraft 
u. den Dimensionen der Elektro- 
lyten 144, 4. 5; die Menge der 
ausgeschiedenen Jonen proportio- 
nal ihrer relativen Geschwindigk. 
9; die Zersetzung erfolgt erst bei 
einer bestimmten Stromdichte 163; 
daher bei isolirenden Flissigkeiten 
hohe Spannung, Reibungs- oder 
Induktionselektric. erforderl. 165; 
Grenze d. Elektrol. d. Wassers in 
Salzlésungen 168; Elektrolyse ge- 
schmolzener Salze 174; Einfluss 
der Temperatur, Koncentration 
u. des Lisungsmittels 144, 175; 
freie Hlektricitét an den Elektro- 
den wihrend der Elektrolyse 185; 
in den Metallen und Elektrolyten 
der Leitung die Stromintensitdt 
gleich gross 144, 190. — Ver- 
haltniss der magnetischen zur 
elektrochem. Stromeinheit 149, 
179.182. 

Analogie der Elektrolyse der 
Salze und der organischen Super- 
oxyde 124, 75. — Ursache der 
Wasserstoffentwicklung an einer 
Anode aus Magnesium 127, 45; 
aus Aluminium 54. — In erhéhter 
Temperatur wird die Wasserstoff- 
entwicklung in verdiinnter Schwe- 
felsiure u. dgl. sehr vermindert 
135, 115. 119. — Geringe Wasser- 
zersetzurg durch die Holtz’sche 
Maschine 135, 124. — Die am 
positiven Pol aus Salzen der 
Schwermetalle abgeschied, Super- 
oxyde sind Hydrate, die am ne- 

15* 


228 


gativen abgeschiedenen Oxyde u. 
Suboxyde wasserfrei 139, 149. 
150; 141, 122; Elektrolyse der 
Salze von Blei 141, 111; Man- 
gan 115; Wismuth 117; Kobalt 
119; Nickel 141, 121. — Elektro- 
chemisches Aequivalent d. Silbers 
149, 175; des Wassers 179, — 
Eigenschatten des allein sowie des 
unter Einwirkung eines starken 
Magnets galvan. reducirt. Kisens 
149, 344. 348. — Welche Me- 
talle bei der Elektrolyse Wasser- 
stoff aufnehmen J, 152. 

Elektromaschine od. Holtz’sche 
Maschine 141, 161. — ss. Elek- 
trisirmaschine. 

Elektrometer, Vorsichtsmaassre- 
gel bei Anfertigung des Torsionsel. 
134, 626. — Elektrometer von 
Dan. Bernoulli 186, 635. — Ka- 
pillarelektrometer 149, 551. 

Elektromotorische Kraft, Kin- 
fluss der Warme auf die elektr. 
Kraft 122, 193; 128, 1; 138, 571; 
143, 564; 149, 398. — Druck 
scheint die elektromot. Kraft zwi- 
schen Metall u. Flissigkeit nicht 
zu andern 125, 119. — Elektr. 
Kraft zwischen Wasser und Me- 
tallen im polirten und gefeilten 
Zustand nach Hankel 126, 286. 
— Bestimmung der elektromotor. 
Kraft nach Hoorweg 127, 140. — 


Gerland’s Verfahren 133, 531; |- 


Ursache der Partheilichkeit des 
Kondensators 544; Einfluss des 
Fliesspapiers auf diesen 565; elek- 
trom. Kraft zwischen Zink, Kupfer 
und Silber bei minder und ganz 
reinen Oberflachen 556. 565; zw. 
diesen Metallen und Wasser 557. 
561. 571; der chemische Process 
nicht allein Ursache der elektro- 
motorischen Kraft 514. 574; Prii- 
fung der Resultate durch d. Kom- 
pensationsmethode 137, 552. — 
Bestimmung der elektrom. Kraft 
zw, amalgamirt. Zink u. Zinkvitriol 
in Folge der Polarisation u. Un- 
gleichheit 136, 498. — Bestimm, 
der elektr. Kraft durch Edlund 
140, 435; 143, 411; danach be- 
folgen die untersuchten 12 Me- 
talle dieselbe Ordnung wie in d. 


Elektromaschine — Elektromotorische Kraft 


thermoelektrischen Reihe 140,450; 
143, 534. 549. 562; die Span- 
nungsreihe aus elektroskopischen 
Versuchen zeigt keine Beziehung 
ma den elektromotorischen Kraften 
140, 450; 148, 562; die Ablei- 
tung der elektromotor. Kraft aus 
der mechanischen Warmetheorie 
mit der Erfahrung nicht in Hin- 
klang 143, 568; nach Willner 
sind Edlund’s Versuche selbst e. 
Bestiitigung dieser Theorie 145, 
636. — Elektromot. Kraft nach 
Sundell zwischen Hisen u. Kupfer 
149, 151; Kupfer u. Wismuth 153 ; 
Kupfer mit verschied. Legitungen 
aus Wismuth und Zinn 154; aus 
Wismuth u. Antimon 162; Kupfer 
mit Neusilber 165; die Legirungen 
nehmen in der elektromotor. und 
thermoelektr. Reihe dieselbe Stelle 
ein 149, 166. 
Ermittelung der elektronvotor. 
Kraft von Bleekrode zwisch. Me- 
tallen in ungleich erwarmten Auf- 
lésungen derselben Metalle 138, 
574; zwischen Kupferelektroden 
und Ku/pfersalzen 579; Zinkelek- 
troden u. Zinksalzen 582; ebenso 
Cadmium 586; Blei 589; Silber 
591; Quecksilber 593; Platin 595; 
Resultate 188, 596. — Elektro- 
motorisches Verhalten wneleich 
koncentrirter Lésungen desselben 
Metalles 142, 613. — Bestimmung 
der elektromot. Kraft in Flissig- 
keiten v. Worm Miller 140, 115; 
Ergebnisse fiir die Ansichten iib. 
chemische Verbindungen 399. 402. 
— Hlektromotorische Kraft der 
Flissigkeitsketten nach Paalzow 
J, 643. 
Elektromotorische Kraft d. Da- 
niell’schen und Grove’schen Kette 
nach absolutem Maass 133, 478; 
E VI, 85; nach Hinheiten von 
Weber und Siemens 141, 458. — 


'Berechnung der elektromot. Kraft 


eimes Daniell’schen Elements in 
Centesimaleraden 147, 450. — 
Bestimmung d. elektromotorischen 
Kraft geschlossener galvanischer 
Ketten von Paalzow niittelst der 
Wheatstone’schen Briicke 135, 
326. — Elektromotorische Kraft 


Elektrophor — Essigsaure 


von Leclanché’s Braunstein-Ele- 
menten 140, 309; der Ketten v. 
Grove, Bunsen, 
Ean Meidinger, Daniell 142, 


Die elektromotor. Kraft nimmt | 


mit d. Zeit ab 149, 149. 168. — 
Zweckmissigste Ausdrucksweise 


far die elektromotor. Kraft 149, | 
182. — s, Hlektricitat Polarisation, | 


Thermo - Elektricitat, Lichtbogen 
unter Lichterscheinungen. 

Elektrophor, Bedenken gegen d. 
Theorie des Elektrophors v. Riess 
143, 52; von Bezold’s Theorie 
75. 87, 

Elektrophormaschine od,Holtz- 
sche Maschine 13], 227, s. Elek- 
trisirmaschine. 

Elektroskop fir positive Hlektri- 
citat 131, 633. — Fehlschliisse, 
zu denen die Probescheibe Anlass 


giebt 143, 54; Vorziige empfind- | 


licher Pulyergemische bei d. Pri- 
fung 57. — Nach Berithrung mit 
einer stark negativen elektrischen 
Kautschuckstange divergiren die 
Goldblattchen mit positiver Elek- 
tricitat 144, 440. 
' Elemente, s. Chemie. 
Elkysmometer yon Gruithuisen 
150, 154. 
Elmsfeuer, St., 
Minster 149, 431. 
Endosmose, Diosmose, Osmose, 
Experimenteller Thatbestand der 
Hydrodiffusion durch thierische 
Membranen 128, 61. — Geschichte 
der fritheren Untersuchungen 147, 
196. — Methode von Baranetzky 


beobachtet in 


212. — Verhalten der quellbaren | 


thierischen Membranen und des 


Pergamentpapiers 147, 218; d._ 


Haute aus Pyroxylin 219; kinstl. 
Cellulose 220. — Permeabilitat 
yerschiedener Salze durch Haute 
147, 222. 227; bei geringen Dif- 
ferenzen der Koncentration hort 
die Diosmose schon yor dem yél- 
. ligen Ausgleich auf 231. — Bei 
reinen Kolloiden die Endosm. sehr 
schwach oder fehlend 234 (vergl. 
205); Mineralsubstanzen steigern 
die endosmotische Kraft der Kol- 
loide bedeutend 235. 239. — Be- 


Stohrer, Le- | 


229 


statigung d. Briicke’schen Theorie 

durch diese Untersuchungen 147, 

201. 207, 223, 242. 

Enstatit im Meteoreisen, Krystall- 

_ form und optische Verhaltnisse 

139, 315; 140, 315. 

-Epidot, Ausdehnungskoefficient 

| 185, 391. — Der angeblich yom 

Vesuy stammende Epidot ist von 

Ala oder Zermatt E VI, 368. 

_Epigenit, Vorkommen und Zerle- 
gung 136, 502. 

ee um, Absorptionsspektrum 124, 
635. 

Erdbeben vom 4. Oktober 1870 
zu Cosenza in Calabrien 143, 306; 
Schlammausbriiche dabei 319. — 
Erdbeben den 6, Marz 1872 im 
nordlichen Deutschland 145, 630; 
Nachrichten y. fritheren Erdbeben 
daselbst 632. 

Erde, Auffindung einer neuen im 
Flussspath von Gosslar 122, 646; 
beruhte auf Tauschung 126, 655. 

Erde, Die Verzégerung ihrer Ro- 
tationsgeschwindigkeit, zuerst yon 
Kant ausgesprochen 126, 660. — 
Lichtkurve der Erdphasen yom 
Monde aus gesehen J, 642. — 
Meteorologische Unterschiede der 
Nord- und Siidhalfte der Erde 
J, 661. 

Erdkobalt v. Wittichen, Zusam- 
mensetzung 134, 74. 

Erdmassen, Wassergehalt durch- 
nasster Hrdmassen des Ackers 
129, 437. 

Erdél, Starke Fluorescenz des ga- 
lizischen Erdéls 124, 476. 

Ergal, Bedeutung nach Clausius 

_ 141, 127. 

/Erkalten, s. Gase. 

Ersbyit, Zusammensetzung 144, 
384; reiht sich den Skapolithen 
an 3886. 

Erstarrungspunkt flissiger Mi- 
schungen 1387, 247. 

_Erythroskop, Kinrichtung des- 
selben und Anwendung 143, 483. 

Erze, Zusammensetzung der Erze 
in den barytischen Gangen von 
Wittichen 143, 64. 104. 

Essigsaure, Lichtbrechungsexpo- 
nent des Anhydrits 122, 557. — 
Nach C. Schultz erstarren Ge- 


230 Eudiometrie — Farben 


mische yon Hssigsiure und Was- 
ser bei einem festen Punkt 137, 
251; Riidorff dagegen 145, 610. 
— Erstarrungs- und Siedepunkt 
der Essigsiure 140, 416. — Be- 
stimmung d. Wassergehalts durch 
die Temperatur des Erstarrungs- 
punktes 140, 418; 145, 609; auch 
Alkohol und Schwefelsiure ernie- 
drigen den Erstarrungspunkt 140, 
419. — Neutralisationswairme der 
Essigsiure 140, 498; Aviditiit 
derselben 505. 

Kudiometrie, Nach Dalton’s Theo- 
ric nimmt der Stickstoffgehalt 
mit der Héhe zu, der Sauerstoff 
ab 135, 142. — W. Miiller’s Ka- 
fer-Eudiometer 145, 455. 

Eulytin, ist kieselsaures Wismuth- 
oxyd 136, 416. 421. 

Euxenit, Vorkommen u. Zusam- 
mensetzung des Kuxenits von Hit- 
teroe 144, 595; von Arendal und 
EKydland 150, 208. 

Explosion, beim Sieden von luft- 
leerem Wasser unter Terpentin6l 
E VI, 170. — Explosion y. Jod- 
stickstoff durch hohe Tone, desgl. 
durch verpuffendes Nitroglycerin 
E VI, 174. — s. Dampfkessel. 


BE. 


Fahlerz, Kobalt und Nickel da- 
rin 124, 500. — Zusammensetz. 
des Kobaltfahlerzes 134, 84. 

Fallmaschine, Die durch Poggen- 
dorff’s Fallmaschine nachweisbare 
Gewichtsinderung auf- oder ab- 
warts bewegter Kérper schon in 
einer arabischen Schrift des XII. 
Jabrhunderts erwahnt 145, 336. 
— Leichte Handhabung u. Niitz- 
lichkeit der Poggendorff’schen 
Fallmaschine J, 213. — Bestim- 
mung der Reibungswiderstinde 
der Atwood’schen Fallmaschine 
149, 122. 

Farben, Unterschied der auf der 
Malerpalette durch Absorption 
entstehenden Mischfarben y. denen 
auf dem Farbenkreisel 121, 142; 
andere Darstellung von Misch- 
farben ohne Absorption 151; 
Verhalten von Legirungen_hier- 


bei 152. — Schillernde Farben 
zurickfihrbar auf die Farben 
diinner Blattchen 121, 157; tb. d. 
Einfluss der Fluorescenz 158. — 
Farbeneindruck bei Gemalden 
12], 162. — Die Theorie des 
Farbensehens und der Mischfar- ~ 
ben nach Young’s Hypothese oder 
Grailich’s Theorie nicht erklarbar 
125, 87. 92 118. — Vereinigung 
der prismatischon Farben zu 
weiss nach Dove 1381, 651. — 
Apparat von J. J. Miller zur 
Mischung der Spektralfarben 139, 
414; Sattigung der Mischfarben 
419. 421; Abhangigkeit der Fluor- 
escenz der Retina von der Wel- 
lenlinge und Intensitét des auf- 
fallenden Lichts 593. 599. — 
Ableitung der geometrischen Far- 
bentafel 139, 604. — Physiolo- 
gische Grundfarben 139, 609. -— 
Apparat von Ketteler zur Her- 
stellung beliebig gefarbten homo- 
enen oder mischfarbenen Lichts 

41, 604. — Erzeugung von 
schwarz durch Mischung 144, 
263. — Geschichtliches tiber das 
Gesetz der Farbenmischung 150, 
71; Entwicklung des Mischungs- 
gesetzes nach der Young - Helm- 
holtz’schen Theorie 74. 221; Ein- 
fluss' der Fluorescenz der Netz- 
haut 222; die Farbentafel 228; 
Resultate 150, 245. — Bedingung 
fir die binokulare Farbenmischung 
J, 585. 

Farbenausléschung bei gewissen 
Pigmenten durch die Alkohol- u. 
Kochsalzflamme 130, 175. — Die 
Schwingungszahlen der Farben- 
skala bilden nach Listing eine 
arithmetische Reihe 1381, 568. — 
Nach Stein entstehen die Farben 
der Kérper aus der Bewegung 
der Molekiile 144, 260. — Spek- 
troskopische Untersuchung der 
Farben des Edelopals und ande- 
rer Kérper 150, 306. 

Versuche iiber  gleichzeitigen 
Kontrast im Nachbilde 129, 530. 
— Die Erscheinungen des Kon- 
trastes nach Becker kein Ergeb- 
niss unseres Urtheils E V, 305. 
310; Gesetze der Kontrasterschei- 


Farbenbiischel — Fjorde 231 


nungen 308. — Subjektive Farben 
durch elektrische Beleuchtung 131, 
654. — Subjektive Farben an 
den Doppelbildern farbiger Glas- 
platten 143, 491. 

Farben dicker Platten: Interfe- 
renzstreifen durch die Reflexion 
von zwei gleich dicken Glasplat- 
ten bei Anwendung einer weiten 
Oeffnung 143, 335; Benutzung 
doppelt brech. Quarzplatten dazu 
336. — s. Auge, Lichtather, Licht- 
Dispersion, Spektrum, Sterne. 

Farbenbischel, Haidinger’sche, 
s. Licht-Polarisation. 

Farbenringe, s. Ringe. 

Farbstoff, Turacin ein rother 
kupferreicher Farbstoff aus den 
rothen Fliigelfedern der Pisang- 
fresser 137, 496. — _ Tetron- 
erythrin, neuer Farbstoff in der 
Rose des Auer- und Birkhahnes 
u. anderer 145, 170. — Bestim- 
mung der Menge des Farbstoffs 


in der Melasse durch Knochen- | 


kohle 149, 567. 

Federmyographion y. du Bois- 
Reymond J, 598. 

Fehler, Bestimmung der wahr- 
scheinlichen Fehler im Mittel der 
Beobachtungen durch die Summe 
der einfachen Abweichungen J, 66. 

Feldspath, Chemische Zusammen- 
setzung der verschiedenen Feld- 
spathe 125, 139. — Nach Tscher- 
mak sind die plagioklastischen 
Feldspathe isomorphe Mischungen 
yon Albit und Anorthit 126, 45. 
49; 138, 162; EV, 174; 143, 
464; 144, 221. 260. —_ Desgl. 
auch der Feldspath von Narédal 
138, 167; v. Rath dagegen 171. 
549; Konstitution des Feldspaths 
yon Niarédal nach y. Rath 136, 
424; Rammelsberg’s Analyse des 
Feldspaths von Narédal 139, 178; 
dazu Ludwig 141, 149. — Win- 
kelmessungen an Krystallen yon 
Sanidin und andern Feldspath- 
varietiten v. Laach, Vesuy, Elba, 
Tyrol 135, 454; 136, 437. — 
Zwillingskrystalle vom Vesuv 138, 


538, von Sangerhausen 539. — | 


Rothe Feldspathe werden beim 
Glihen farblos, nach dem Erkal- 


ten wieder roth; die meisten 
Feldspathe enthalten Wasser ein- 
geschlossen und zerknistern beim 
Erhitzen 143, 615. — Zusammen- 
setzung der Feldspathe von Bol- 
ton 144, 376; von Pargas 377; 
v. Laurvig 378; v. Monzoniberg 
382. — Kalknatronfeldspath aus 
einer Lava von Quito E VI, 378. 
— Ausdehnungskoefficienten 135, 
385. 389. — s. Albit, Andesin, 
Oligoklas. 


Fergusonit, Tyrit, Bragit, Zu- 


sammensetzung 150, 203. 


Fernrohr, Schwachung der Son- 


nenstrahlen im Brennpunkt durch 
Versilbern des Objektivs 129, 
649; versilberte Blendglaiser zu- 
erst von Dove vorgeschlagen 130, 
336. — Spektroskopisches Rever- 
sionsfernrohr yon Zéllner 147, 
617. — Die Bestimmung d. Ge- 
sichtsfeldes im Galilei’schen Fern- 
rohr von Euler unrichtig 148, 
408; Lubimoff’s Theorie 409; 
Anwendung auf das Keppler’sche 
Teleskop 415; Erklarung einer 
opt. Tauschung daraus 418. 


Festigkeit, Formel fiir die Festig- 


keit runder Draihte 134, 358. — 
Wachsen der Festigkeit mit der 
Oberflache 361. } 


| Fette, Schmelz- und Erstarrungs- 


punkt 133, 121; beide kénnen 
nur aus der konstant bleibenden 
Temperatur des eingetauchten 
Thermometers erkannt werden 
140, 421; 145, 279. — Analogie 
der meisten Fette mit Salzlésun- 
gen 140, 423; Wimmel dazu 142, 
471. — Nach Riidorff nur der 
Erstarrungsp., nicht der Schmelz- 
punkt fest 145, 288; Einfluss d. 
Zusatzes anderer Fette auf die 
Erstarrung 289. 


Feuerkugel, Brandstiftung durch 


eine Feuerkugel 126, 188. — 
Beobachtung yon Feuerkugeln 
in Arabien und Afrika J, 614. 


Figuren, s. Elektrische Figuren, 


Klangfiguren. 


Filtrirapparat, nach Bunsen’- 


schem Princip 142, 609. 


Fjorde, in Norwegen eine Wirkung 


fritherer Gletscher 146, 545. 560. 


232 Firnschnee — Fluorescenz 


Firnschnee, Regelmassige Rip- 
pung desselben E V, 63. 
Fische, s. Schwimmblase. 
Flamme, Ursache d. hellen Leuch- 
tens der Flamme 121, 487; 122, 
539. — Beim Durchgang des 
Funkenstroms vom Induktorium 
durch eme Flamme erscheint. die- 
selbe im rotirenden Spiegel alter- 
nirend 128, 159. — Temperatur 
der Flamme vy. Kohlenoxyd und 
Wasserstoff 131, 172. — Die 
Gestalt der Flamme des Bunsen’- 
schen Brenners e. Unduloide mit 
kreisférmigem Querschnitt 135, 
330. — igenthiimliche Wirbel- 
gebilde in der Flamme eines Ar- 
gand’schen Gasbrenners ohne Zug- 
glas 139, 493. — Anwendung 
einer Wasser- oder Luftlamelle 
die innere Beschaffenheit einer 
Flamme darzulegen 140, 332, — 
Ursache der positiven Unipolari- 
tat der Flamme J, 435. 
Gestaltiinderung der Flamme 
in tonenden Luftsadulen 128, 347. 
— Herstellung von Flammen yon 
grosser Kmpfindlichkeit gegen 
Tone und Geriusche 136, 333. 
— Vorstirkung des Tons einer 
schwingenden Stimmgabel durch 
Annaherung an eine Flamme 140, 
588; dabei zerlegt sich diese in 


Wellen 589. —- Mitténen freier | 
Flammen 144, 639. — Kénig’s Ap- | 


parate durch Flammen den Schwin- 
gungszustand ténender Luftsaulen 
mi zeigen 146, 161; Flammen- 


bilder fiir die Klange, namentlich | 


fir die Vokale 171. 176. 185. — 
Transversalschwingende Flamme 
vor ténenden Pfeifen 147, 590; 
Anwendungen 594. — s. Harmo- 
nika, Spektrum. 

Flammenmikrometer, zuakusti- 
schen Zwecken 148, 282. 

Flasche, Verfahren zur schnellen 
Austrocknung einer Flasche 145, 
170. 

Flasche, Leydener, Erwarmung 
der Glaswand durch das Laden 
und Entladen 125, 187. — Er- 
klarung der negativen Ladung 
einer mit positiver Hloktricitat 
geladenen Batterio 126, 584. — 


Lichterscheinungen am Rande der 
Belege bei der Entladung 133, 
152. — Theorie der Leydener 
Flasche yon Knochenhauer 138, 
11. 214. — Bedingungen fiir die 
Entladung der Leydener Flasche 
durch Spitzen unter Funken 139, 
341. 

Flintglas, s. Glas. 

Flissigkeit, Suspendirte Korper 
m einer Flissigkeit erhéhen de- 
ren specif. Gewicht 126, 316; 
Erklarung des Auftriebes 324. — 
Die Oberflache emer Flissigkeit 
besitzt eine eigene Zahigkeil, be- 
sonders Saponinlésung 141, 288. 
— Erklirung der Erschemungen 
bei Einwirkung der Elektricitat 
auf Flissigkeitsstrahlen v. Spring- 
brunnen 144, 443. 447. — Beim 
Ausstrémen einer Flissigkeit auf 
eine grosse Flache derselben Flis- 
sigkeit entstehen Figuren in Form 
der negativen Lichtenbergischen, 
beim Aufsaugen der positiven 
144, 539. — s. Hydraulik, Ka- 
pillaritat, Kohasion. 

Fluoranilin, Fluorescenz 1389, 
350; 146, 400. 

Fluorescein, Phtalem, Fluores- 
cenz 146, 399. 

Fluorescenz, Flammen, bei wel- 
chen aufgeléstes schwefelsaures 
Chinin fluorescirt 122, 544. — 
Alle Pflanzentheile enthalten fluo- 


rescirende Stoffe 123, 171. — 
Kollegienversuche tiber Fluores- 
cenz mit dem Licht der Elektri- 
sirmaschine 124, 471; noch wirk- 
samer Magnesiumlicht 474. — 
Die Fluorescenz ein Mittel zur 
Unterscheidung organischer Kér- 
per 126, 629. — Fluorescenz der 
Warme noch nicht beobachtet 
128, 625; 133, 174. — Die von 
Emsmann vermuthete negative 
Fluorescenz,Calorescenz od.Calces- 
cenz, nicht nachweisbar 129, 352: 
130, 370. 3888; Akin dagegen 
430, 162; 131, 554. 561; die v. 
Akin und Tyndall beschriebenen 
Phanomene sind Gliherscheinun- 
gen, nicht negative Fluorescenz 
133, 165. — Die Umwandlung 
dunkler Strahlen in leuchtende 


Fluorkieselsiure — Gahrung 


beim Erwirmen des Flussspaths 
wahrscheinlich von chemischer 
Aenderung herrithrend 130, 368. 
388. Die Fluorescenz schon 
von Géthe wahrgenommen 131, 
658; noch friher yon Athanas. 
Kireher 133, 175: und vor die- 
sem von Monardes 133, 680. — 
Untersuchungsmethode von Ha- 
genbach 141, 248; 146, 66. — 
Fluorescenzwirkung des negativen 
elektrischen Lichts 141, 139. — 
Thermometer im Induktionskreis 
sehr zweckmissige Fluorescenz- 
rohren 14], 461. Bei der 
Fluorescenz werden nicht immer 
die Strahlen in weniger brech- 
bare umgewandelt 143, 30. 577. 
— Einem Maximum der Fluores- 
cenz entspricht an derselben Stelle 
ein Maximum d. Absorption 143, 
31. 573. — Lommel’s Theorie d. 
Fluorescenz 143, 32. 45. 573; 
Obermann dazu 660, desgl. Ha- 
genbach 146, 77. — Dauer der 
Fluorescenz 146, 522; Zusammen- 
hang zwischen Fluorescenz und 
Absorption 526; Spektren des 
Fluorescenzlichtes 527; Hinfluss 
der erregenden Strahlen 530: der 
Lésungsmittel 533; des Aggregat- 
zustandes 535; Mangel der Theo- 
rien 146, 536. 

Fluorescenz von Platin-Casium- 
sulfir 123, 167; Platincyanme- 
talle 146, 402; J, 309. — v. Stein- 
kohlentheer in Schwefelkohlenstoff, 
von galiz. Erdél 124, 475. — 
Griine Fluorescenz einer Substanz 
aus d. Kubaholz, Morus tinctoria 
13], 464; 134, 152; Verhalten 
des Morins 154. 161; des Maclu- 
rins 159; d. Morinthonerdelésung 
146, 72. — Fluorescirende Fliis- 
sigkeiten in Geissler’schen Réh- 
ren 137, 167. — Fluorescenz vy. 
Flaoranilin 139, 350; Anilinroth 
352. — Naphtalinroth 146, 74; 
Brasilin 82; salpetersaur. Chrys- 
anilin 84; Thiomelanséure 85; 
* Kienrussauszug 146, 232; Amid 
der Phtalsiure 237; Stechapfel- 
saamenextrakt 239; Saamenex- 
trakt v. Peganum Harmala 241; 
Amid der Terephtalsaure 242; 


233 


schwefelsaur. Chinin 243; Aescu- 
lin 244; Fraxin 246; Griesholz- 
aufguss, lignum nephriticum 247, 
(vergl. 133, 175); Quassiatinktur 
248 ; Sandelholzextrakt 249 ; Lack- 
mus 250; Curcumatinktur 254; 
Malzzucker, Sandarak 146, 255; 
Guajak 146, 375; Purpurin 377; 
Orseille 381; Safflor 284; Bichlor- 
anthracen 385; Photen 386; Pe- 
troleum 389; Bisulfanthrachinon 
390: Flussspath 391; Uranglas 
393; salpetersaur. Uranoxyd 395; 
Glas 398; Phtalein oder Fluores- 
cen 399; Fluoranilin 400; Blatt- 
griin 146, 508; J, 303; Anthra- 
cen 148, 294; J, 304; Chrysogen 
148, 295; Diphenylamin J, 307; 
Flissigkeit vy. Cornu daraus 308; 
Papier J, 308. — s. Chlorophyll, 
Phosphorescenz. 

Fluorkieselsaure, Neutralisa- 
tionswarme 139, 217. 

Fluorwasserstoffsiure, Neu- 
tralisationsverhaltnisse 138, 208. 

Flussspath, s. Fluorealcium unter 
Calcium. 

Franklinit, Zusammensetz. 130, 
146, 

Fraunhofer’sche Linien, s. Spek- 
trum. 

Fraxin, Fluorescenz desselben 146, 
246. 

Froschpistole von du Bois-Rey- 
mond zum leichten Nachweis der 
Nervenzuckungen J, 595. 

Fuchsin, Eigenthiml. Brechungs- 
verhiltnisse der weingeistigen L6- 
sung nach Christiansen 141, 479; 
143, 250; nach Kundt 145, 74; 
Christiansen dazu 146, 155. — 
Farbeniinderung des pulver- und 
plattenformigen Fuchsins in ver- 
schiedenen Oeclen 143, 257. — 
Lichtbrechungsexponent des ge- 
schmolzenen Fuchsins 143, 438. 
— s. Licht-Dispersion anomale. 


G. 


Gadolinit, Vorkommen im Ra- 
dauthal 144, 576. 

Gihrung, Die alkoholische Gah- 
rung durch mehrere Pilzspecies 
veranlasst 142, 294. — Ernah- 


234 Gange — Gas 


rung und Entwicklung des Hefe- 
pilzes 142, 294. 303. 

Gange, Zusammensetzung u. Bil- 
dung der Mineralien in den ba- 
rytischen Erzgéngen v. Wittichen 
134. 64. 104; 136, 499. — Die 
Erzbegleiter auf den Géangen 
Kalk-, Schwer-, Flussspath und 
Quarz wahrscheinlich auf nassem 
Wege gebildet J, 314; desgl. die 
Erze 320. 

Galvanismus, 
Contakt. 

Galvanometer, Verbesserung da- 
ran von Magnus! 124, 479. — 
Zweckmissigster Widerstand des 
Galvanometers beim Messen von 
Widerstanden mittelst d. Wheat- 
stone’schen Bricke 180, 574. — 
Beseitigung der beim Messen in 
dem Galvanometer durch die 
Wirkung der Elektricitat auf den 
Magnet und die elektrische Ver- 
theilung entstehenden Fehler nach 
Edlund 136, 337; Berichtigung 
zu pag. 845 von Riess 137, 175. 
— Konstruktion héchst empfind- 
sicher Galvanometer 137, 121. — 
Bestimmung des Widerstandes 
eines jeden Gewindes beim Dif- 
ferentialgalvanometer zum Zweck 
der héchsten Empfindlichkeit 148, 
270. — Ermittelung der elektro- 
motorischen Kraft durch das Ka- 
pillarelektrometer 149, 551. — s, 
Tangentenbussole. 

Gas, Unhaltbarkeit des Dalton’- 
schen Gesetzes 123, 301; Begriff 
der Koncentration bei Luftarten 
nach Kronig 327. — Bestimmung 
von k in der Formel py = kt 
126, 333; Zusammenhang zwi- 
schen Atomgewicht und Volumen 
344; innere Arbeit der Gase 353. 
— Geschwindigkeit der Moleku- 
larbewegung in den Gasen und 
ihre Bezichung zur Schallgeschwin- 
digkeit 140, 288. — Hansemann’s 
Theorie der Gase 144, 82; die 
Druckbestimmung darin _ nicht 
itbereinstimmend mit Clausius u. 
Sellmeier 145, 162; Entgegnung 
von Hansemann 146, 620. — Ele- 
mentare Ableitung der Grund- 
gleichung der dynamischen Gas- 


siehe Elektricitat 


theorie von Pfaundler 144, 428. 
— Subic’s Ableitung der Expan- 
sivkraft in Gasen 145, 303; An- 
zahl der Gasmolekile in der 
Raumeinheit 305; lebendige Kraft 
in der fortschreitenden Bewegung 
312; Vergleich des Boltzmann’- 
schen Gesetzes mit der Erfahrung 
145, 315; Bestimmung der Tem- 
peratur- Konstante und Anwen- 
dungen 147, 452. — Innere Be- 
wegung in den Molekilen nach 
der dynam. Gastheorie von O. E. 
Mayer 148, 228. 230; Weglangen, 
Durchmesser und Stosszahl der 
Molekiile 234. 

Zusammendrickbarkeit d. Luft 
u. Kohlensaiure bei 100°, 126, 
594; 127, 174. — Unter steigen- 
dem Druck geht nach Andrews 
der luftformige Zustand kontinuir- 
lich in den fliissigen tiber E V, 
64. 82; nach Mendelejeff bleiben 
beide Zustande scharf geschieden 
141, 619. 624; die Komprimirbar- 
keit eimes Gases hat eine be- 
stimmte Grenze 141, 625. — Ma- 
thematischer Ausdruck fiir das 
Spannungsgesetz der Gase, der 
auch das Verhalten beim Ueber- 
gang in den fliissigen Zustand 
darstellt EV, 564. 591; Prifung 
desselben 570. 588. 

Begriff einer tibersattigten Gas- 
lésung 137, 77. 79. — Wann auf- 
geléste Gase sich beim Kintauchen 
fester Kérper aus der Flissigkeit 
ausscheiden 147, 557; Unreinig- 
keiten der Oberflache nicht die 
Ursache 559; wohl aber Ver- 
dichtung des Wassers an dem 
eingesenkten Kérper 564; Kér- 
per, welche keine Ausscheidung 
bewirken 567; Versuche mit Fet- 
ten 147, 569. — Bestitigung des 
Poiseuille’schen Gesetzes fiir die 
Transpiration y. atmospharischer 
Luft 148, 1; von Sauerstoff, Was- 
serstoff und Kohlenséure 526. — 
Einstrémungsversuche von v. Lang 
148, 550. 

Indifferente Gase, wie Stickgas, 
hemmen das Reduktionsvermégen 
von Wasserstoff und Kohlenoxyd 
133, 342. — Die Molekiile der 


Gasbatterie — Geschosse 235 


meisten einfachen Gase bestehen | 


aus zwei Atomen 144, 213. — 
Geschichtliches fiber Erkaltung 
der Gase 142, 123; Verfahren 
der Untersuchung von Narr 132; 
Ergebniss 141; Vorstellung iiber 
Abkihlung und Warmeleitung in 
Gasen 1438. 152; Newton’s Gesetz 
gilt fir ein vollkommenes Gas 
142, 157. — Abkithlungsgeschwin- 
digkeit der Luft und anderer 
Gase 149, 584. — Ableitung der 
Gleichungen fiir die Warmeleitung 
und innere Reibung der Gase von 
v. Lang 145, 290; 147, 157. — 
Bei Erwarmung eines dichteren 
Theiles einer Gassiule entsteht 
eine Bewegung yom kalten Ende 
zam warmen, Thermodiffusion 
148, 302. — s. Blase, Dialyse, 
Licht - Dispersion, Luft, Schall, 
Spektrum, Warme- Ausdehnung, 
Warme specif., Warmetheorie. 
Gasbatterie, s. Elektrische Ap- 
parate. 

Gasbrenner, zur Intonation gros- 
ser Rohren 127, 168. 
Gefrierpunkt, Die Temperatur- 
erniedrigung beim Mischen yon 
Schnee mit verschiedenen Salzen 
sinkt nicht unter den Gefrierpunkt 
der gesittigten Lésung 122, 339; 
Gefrierpunkt solcher Mischungen 
341; Vorausberechnung desselben 
344. — Aus einer nicht gesittig- 
ten Lésung scheidet sich beim 
Gefrieren nur Wasser aus 145, 
600; Falle, wo die Temperatur- 
erniedrigung nicht dem Salzgehalt 
proportional ist 602; Verhalten 
des salpetersauren Silberoxyds u. 
der Essigsiure 608; Ergebniss 
aus der Untersuchung Ridorff’s 
145, 620. — Die grésseste Tem- 
peraturerniedrigung entsteht beim 
Auflésen von Schwefelcyankalium 
136, 278. — Durch aufgeldste 
Gase wird der Gefrierpunkt des 
Wassers erniedrigt 137, 252; da- 
her der Nullpunkt der Thermo- 
meter wegen Luftgehalt des Was- 
sers kleinen Schwankungen unter- 
worfen 254. — Apparat zur De- 
monstration des Gefrierverzugs 


beim Wasser 146, 494. — Bil- 


Genfer See, Reflexion der 


dung yon sich hebenden Kisrin- 
gen beim Gefrieren E VI, 173. — 
s. Regelation, Salze, Wasser. 


Geierit v. Wolfach, Zusammen- 


setzung 187, 393. 


Geige, Erreg. harmonischer Klirr- 


téne auf der Geige 147, 627. 


Geissler’sche Roéhren, luftleere 


lassen den elektrischen Strom 
nicht durch 133, 191. 509. — 
s. Elektrische Lichterscheinungen. 
nenwadrme von demselben J, 253. 


Geognosie, Die granitischen und 


viele sedimentiire Gesteine ent- 
halten Chlornatrium und Wasser- 
einschlisse 143, 616. 619. 620. 
— Geognostische Beschaffenheit 
des oberen Veltlin 144, 248. 250. 
— Nach mikroskopischer Unter- 
suchung enthalten die Thonschie- 
fer krystallinische Gemengtheile 
144, 320. — Metamorphische Er- 
scheinungen in Diinnschliffen ver- 
schiedener Gesteine bei mikro- 
skopischer Untersuchung 147, 
141. 283. — Vorkommen des 
Olivins als Gebirgsart 148, 332. 
— s. Gneiss, Granulit, Meteor- 
stein, Mineralien, Schiefer, Syenit. 


Geologie, Nach Frankland ent- 


stand die Hiszeit durch den Nie- 
derschlag des aus wirmeren Mee- 
ren aufgestiegenen Dampfes 123, 
428; bei starken Niederschligen 
an Kisten und in den Tropen 
riickt die Schneelinie herunter 
431; auch der Mond scheint eine 
Eiszeit gehabt zu haben 445. — 
s. Basalt, Ginge, Gletscher. 


Geschosse, Abschmelzen bleierner 


Geschosse beim Aufschlagen auf 
eine Eisenplatte 140, 486; auf 
Knochen 143, 154. — Bedenken 
gegen die Berechnung der dabei 
erzeugten Wirme 141, 594; Wi- 
derlegung 143, 153. — Geschwin- 
digkeit der Geschosse aus dem 
Infanteriegewehr 148, 154. — 
Temperatur der Geschosse wiih- 
rend des Flugs 145, 624. — Die 
aus einer Windbiichse abgeschos- 
sene Phosphorkugel  entziindet 
sich erst beim Aufschlagen gegen 
e. Wand 146, 307. 


236 Gesichtsfeld — Glimmen 


Gesichtsfeld, s. Fernrohr. 

Gewicht, Vortheilhafteste. Reihe 
von Gewichtsstiicken 122, 593. 
— Reduktion femer Gewichts- 
sitze und Bestimmung der beim 
Gebrauch ohne Reduktion auf- 
tretenden Fehler 187, 103; 1398, 
327. — Grad der Genauigkeit in 
der Bestimmung des Gew. vom 
Kubikdecimeter Wasser EV, 16. 
29. — Die beim Heben oder 
Senken eines Kérpers erfolgende 
Gewichtsdinderung schon in einer 
arabischen Schrift aus dem 12. 
Jahrhundert erwahnt 145, 336. 
— Die Bestimmungen des Ge- 
wichts aus Masse und Beschleu- 
nigung konventionell 146, 620. 

Gewicht, specifisches, Flissig- 
keiten mit darin suspendirten 
K6rpern zeigen ein erhdhtes spe- 
cifisches Gew. 126, 316; Erkla- 
rung 3824. — Mendelejeff’s Ver- 
fahren zur genauen Bestimmung 
des specif. Gew. der Flissigkei- 
ten 138, 123. 230. — Bestim- 
mung des specif. Gew. emer Fliis- 
sigkeit in einem geschloss. Raum 
nach Stamkart 144, 470. — Leichte 
Bestimmung des specif. Gew. v. 
Flissigkeiten von Sprengel 150, 
459. — Wann Kubikzoll u. Loth 
dieselbe Beziehung hiatten wie 


Kubikmeter u. Gramm 133, 189. | 


Gewitter, merkwirdiges zu Her- 
mannstadt 125, 165. — Zeit des 
Minimums der Gewitter in Bayern 
136, 544. — s. Blitz, Donner. 

Gismondin, Vorkommen 182, 549. 

Glanz, Erzeugung desselben mit- 
telst Carthamin 122, 454. 

Glanzkobalt, Nach ihrem ther- 
moelektr. Verhalten zerfallen die 
Krystalle in zwei Klassen 142, 
Bag: 

Glas, nimmt in der Glihhitze Gase 
auf 122, 333. — Manche Sorten 
sind Leiter der Elektricitat 126, 
309; J, 26; auch diinnes Glas 
ein Leiter der Elektricitat, 134, 
309. — Glaser, durch welche der 
elektr. Funke geschlagen, haben 
kein magnet. Drehvermégen mehr 
126, 368. — Ermittelung der zum 
Magnetisiren des Flintglases und 


zur Drehung der Polarisations- 
ebne darin erforderlich. Zeit 149, 
325. 340. — Warmeausdehnung 
nach Matthiessen 128, 520; nach 
Fizeau 128, 583; nach Regnault 
EV, 469; bei einem leichtfliissi- 
gen thiiringer Glase 149, 200. — 
Warmeleitung J, 29. —_ Licht- 
-brechungsexponent von Bleithal- 
liumglas und Thonerdeglas 132, 
176. — Brechungsindex der 
Fraunhofer’schen Hauptlimien im 
Flintglas von Rossette 140, 24; 
von Merz 32. — Fluorescenz des 
Uranglases 146, 393; des ge- 
wohnhchen Glases 398, — Ver- 
fahren platinirte Glaser dauerhaft 
zu lothen 150, 331. — Mikro- 
skopische Untersuchung verschie- 
dener entglaster Glassorten 150, 
394. — Elasticititskoefficient J, 
362. 

Glaserit, s. Arcanit. 

Glasthranen, Spannung u. Hoh- 
lungen darin 130, 494. — Warme- 
entwicklung beim Explodiren 197, 
640. 

Gletscher, Ausdehnung u. Mach- 
tigkeit friiherer Gletscher in Nor- 
wegen 146, 538; die Fjorde und 
Alpenseen die Wirkung der aus- 
hdhlenden Kraft der Gletscher 
545. 549. 560. — Im Gletscher- 
eis dem opt. Verhalten zufolge 
nur einzelne Partien krystallisirt, 
von dem zw. d. Gletscherkérner 
eingedrungenen Wasser herrih- 
rihrend 147, 626.— Heim ib. GL: 
Frihore Ansichten tber den Ur- 
sprung der Haarspalten im Glet- 
schereis EV, 31; dieselben auch 
im durchsichtigen Kis im Innern 
der Gletscher 32; die Gletscher- 
kérner entstehen nicht aus den 
Firnkérnern 36; das Spaltennetz 
entsteht durch Zerbrechen des 
Eises in Folge von Druck und 
Bewegung 39. — Einfluss der 
Regelation 38. 41. 43; Versuche 
mit Gyps 48; Mittelwall zusam- 
mengesetzter Gletscher E V, 51: 
Verschiebungsspalten 53; Struk- 
tur 60; Rippung d. Firnschnees 63. 

Glimmen, Bei welchem Sauer- 


stoffgehalt der Luft sich glim- 


Glimmer — Hagel 237 


mende Kérper eniziinden 134, 
628. 

Glimmer, Bedeutung des Wassers 
jim Glimmer 124, 100. — Schein- 
barer Winkel der optischen Axen 
135, 667. — Kérnerprobe am 
zweiaxigen Glimmer 136, 130. 
632. — Regelmissige Verwach- 
sung des zweiaxigen Glimmers 


mit einaxigem 138, 179. 182; 
mit Lepidolith 181; mit Hisen- 
glanz 190. — Verwachsung von 
krystall. einax. Glimmer mit Pen- 
nin 138, 190. — Eigenschaften 
des Lithionglimmers von verschie- 
denen Fundorten 138, 197. — 
Schwierigkeit bei der Bestimmung 
des Krystallsystems vieler Glim- 
mer 138, 337; Anwendung der 
Kornerprobe auf die Unterschei- 
dung von M. Bauer 341; opt. 
Verhiltnisse 346; Charakteristik 
der zweiaxigen Arten 350. 364; 
der einaxigen 366; Resultate 138, 
369.— Kombinationen v. Glimmer- 
plittchen, welche die Polarisa- 
tionsebne drehen 138, 628. 637. 
— Glimmer yon Arendal in Form 
von Granat 145, 480. — Ausge- 
zeichnete Glimmerkrystalle vom 
Vesuv E VI, 366. 

Globuliten, Bedeutung 142, 326. 
328. — Ageregatzustand d. Glo- 
buliten des Schwefels 143, 621. 
— s. Krystallit. 

Glycerin, Brechungsexponent d. 
Gl. u. seiner Gemische mit Was- 
ser und Alkohol bei verschiede- 
ner Temperatur 122, 558; 183, 


16. 86. — Aenderung der Licht- 
dispersion des Gl. durch die Tem- 
peratur 132, 320; 137, 489. 
Gneiss, Mikroskopische Unter- 
suchung von Dinnschliffen des 
Dichroitgneisses 147, 152. 
Gold, Elasticititskoefficient 126, 
565. — Lichtbrechungsexponent 
129, 202. — Warmeausdehnung 
130, 61; 138, 30. — Verfahren 
von Wernicke zur Darstellung 
von Goldspiegel auf Glas 133, 
183. 

Goldchlorid mit Chlorwas- 
serstoff 131, 445. 
Goniometer, Reflexionsgoniometer | 


von Bérsch 129, 384. — Appa- 
rat von Websky zur Winkelmes- 
sung an unvollkommenen Kry- 
stallen und sehr kleinen Flachen 
132, 623. — Goniom. y. Groth 
144, 53; Bestimmung der Bre- 
chungsexponenten damit 54. 

Granit, Granitische Gesteine ent- 
halten Chlornatrium und mecha- 
nisch eingeschlossenes Wasser 
143, 616. 

Granulit aus Sachsen, Zerlegung 
122, 624. — Mikroskop. Unter- 
suchung yon Dinnschliffen des 
Granulits yon Etzdorf in Sachsen 
147, 148. 

Graphit, s. Kohtenstoff. 

Gravitation, Bestimmung der 
Massen von Sonne und Mond u. 
Nachweis ihrer Einwirkung auf 
die Schwererichtung durch das 
Horizontalpendel 150, 139. 145; 
Gruithuisen’s [deen dariitber 155. 
— Die Temperaturabnahme bei 
den Weltkérpern yon innen nach 
aussen eine Folee der Gravita- 
tion E VI, 417. 

Griesholz, lignum nephriticum, 
alte Beobachtungen tib. die Fluor- 
escenz des Aufgusses 133, 175. 
680; neue Beobachtung. 146, 247. 

Grundeis, s. Kis. 

Guajak, Fluorescenz desselben 
146, 375. 

Gusseisen, Elasticitiétskoefficient 
J, 362. 

Gutta percha,-lisst sich nach 
dem Erweichen und Erstarren 
sehr ausrecken 134, 315. 

Gyroskop, Verbesserung des Gy- 
roskops von Foucault durch Neu- 
mann 132, 465. 


las 


Harte, Abhangigkeit derselben vy. 
Krystallform u. Gefiige 134, 422. 
— s. Elemente. 

Hagel, Einwirfe gegen Mohr’s 
Hageltheorie von Krénig 123, 
641; die Kondensation des Dam- 
pfes in der Luft bewirkt Expan- 
sion derselben, keine Kontraktion 


646; desgl, Reye 125, 618; die 


238 Halo — Horizontalpendel 


Dampfkondensation bewirkt kei- 
nen sinkenden,. weit eher einen 
aufsteigenden Luftstrom 125, 345; 
Mohr’s Erwiderung gegen Kro- 
nig 126, 488; dessen Kntgegnung 
128, 639. — Umstinde, welche 
nach Berger die Hagelbildung 
begleiten 124, 423. — Mikro- 
skopische Struktur der Hagel- 
kérner nach Reinsch 142, 623; 
nach Flégel 146, 482. — In den 
Hagelkérnern sind Luftblaschen 
zusammengedriickt auf >!) ihres 
Volumens 142, 624. — Hagel- 
kérner zeigen chromatische Pola- 
risation 144, 333; 146, 484. — 
Hagelkérner mit aufsitzenden His- 
krystallen bei Tiflis beobachtet 
146, 475. 

Halo, s. Hof. 

Halogene, Nomenklatur derselben 
nach Kammerer 138, 391. — 
Affinitatsverhaltnisse und Kon- 
stitution der Sauerstoffverbindun- 
gen 138, 404. 412, 

Hamartit, Zusammensetzung 136, 
628. 

Hammeltalg, Schmelz- und Er- 
starrungspunkt 133, 128; 145, 
288. if 

Handspektroteleskop y. Hug- 
gins 136, 167. 

Harmonika, chemische, Bequeme 
Einrichtung der Gas-A kkord-Har- 
monika 126, 633. — Die ténende 
Flamme wirkt wie die Zunge in 
einer Zungenpfeife 127, 581. — 
Erklirung des Vorganges bei der 
Tonbildung von Zoch 127, 588; 
von Terquem 134, 468. — Beob- 
achtung der Phasen singender 
Flammen mittelst des Vibroskops 
und des Schlierenapparats 128, 
126. 1386. — Bedingungen fir 
die Interferenz zweier ténender 
Flammen 148, 658; Griimdung 
eines musikalischen Instruments, 
des Pyrophons, darauf 659. 

Harnstoff, Warmeleitungsellipsoid 
135, 37. 

Hartgummi, s. Ebonit. 

Hausmannit, Zusammensetzung 
und specif. Gew. 121, 318; 124, 
521.525. 

Heber, neuer y. Sedlaczek 148, 333. 


Hefepilz, Nahrstoffe _ desselben 


142, 296. 297; Neubildung der 
Hefezellen 303. 


Heiligenschein, e. Lichterschei- — 


nung um Schatten auf rauher 


Fliche, Erklérung J, 10. 


Heliotrop, Instrument, zwei neue 


Formen yon Miller 125, 510; v. 
Steinheil 126, 191. 


Hemiedrie, s. Krystalle. 
Hoéhenmessung, barometrische, 


Bei demselben Barometerstand 
giebt die Dalton’sche Theorie e. 
gréssere Hohe als die frihere 
Ansicht 135, 139. — Die. beiden 
Perioden d. barometr. Héhenmess. 
aus Beobachtungen bei Tag und 
bei Nacht von unrichtiger Tem- 
peraturbestimmung der Luft her- 
ribrend 139, 169. 174. 


Hof um die Sonne auf Java 121, 


650. — Sonnenhalo auf e. Schnee- 
flache 122, 161. 


Holz, Der Ausdehnungskoefficient 


verschiedener Holzarten in Rich- 
tung der Fasern kleiner als senk- 
recht dagegen 133, 412; ebenso 
die Ausdehnung beim Tranken 
des Holzes mit Wasser 417; die 
Elektricititsleitung in Richtung 
der Fasern grésser als senkrecht 
dagegen 133, 425. — Elasticitats- 
koefficient von EKichen-, Tannen- 
und Buchenholz J, 362, 
Nephritisches Holz, Griesholz, 
lignum nephriticum, alte Beob- 
achtungen der Fluorescenz d. Auf- 
gusses 133, 175. 680; neue Be- 
obachtungen 146, 247. 


Holtz’sche Maschine, s. Elek- 


trisirmaschine. 


Holtz’sche Réhre, Beschreibung 


und Verhalten zum elektr. Strom 
134, 1. 


Honigstein, Brechungsexponent 


127, 156; 129, 480. 


Horizontalpendel von Zéllner 


150, 132. 184. — Die Idee dazu 
schon von Perrot gegeben 150, 
133; noch friher (1832) v. Heng- 
ler nebst Versuchen 141. 156; d. 
Gedanke bereits 1817 von Gruit- 
huisen ausgesprochen 156. — Bio- 
graphisches tber Hengler 150, 
496. — s. Pendel. 


Hornblende — Instrumente 


Hornblende, durch Sublimation 
gebildet 128, 429; Zusammen- 
setzung u. Vorkommen der durch 
Sublimation gebildeten Krystalle 
vom Vesuy E VI, 231. — Aus- 
dehnungskoefficient der H. 135, 
392. — Zusammensetzung der H. 
aus dem Veltlin 144, 249. 

Horopter, Mathematische Bestim- 
mung desselb. von H. Hankel 122, 
575. — Form des H. nach Helm- 
holtz 123, 158; Bemerkung dazu 
von Hering 124, 633. 

Hittenprodukt, s. Speise. 

Humit, Krystalle des zweiten Ty- 
pus yom Vesuv 138, 515. — Hu- 
mitdrilling 138, 548. — Krystall- 
system d. Humits E V, 321; Kry- 
stalle des ersten Typus 324; des 
zweiten 837; des dritten 373; 
Identitat d. Chondrodite y. Par- 
gas mit dem zweiten Typus E V, 
372; Beziehung der drei Typen 
zu einander EV, 400. — Be- 
schreibung der Humitkrystalle v. 
Nya-Kopparberg 144, 563. — 

- Zusammensetzung 147, 246. 

Huyghens’sches Princip, Ein- 
fache Demonstration dess. 134, 310. 

Hydraulik,  Gleichgewichtsfigur 
einer um mehrere Axen rotiren- 
den Flissigkeit, deren Molekiile 
sich anziehen 129, 444. — Die 
Ausflussgeschwindigkeit aus Oeff- 


nungen Wweicht nach J. C. Han- | 
| Instrumente, Kritik iber Stam- 


sen vom Toricelli’schen Theorem 
ab 133, 262. 266. — Bildung d. 
contractio venae 1383, 271; Kin- 
wendung dagegen 134, 476. — 
Buff’s Versuche tiber den Stoss 
des Wasserstrahls 137, 498; Wa- 
gung des hydraulischen Drucks 
502; weshalb der Wasserstoss den 
doppelten hydrostatischen Druck 
ma erreichen vermag 507; EHin- 
fluss yon Abstand und Neigung 
der Stossscheibe 508. 510; Stoss 
gegen ausgehdhlte Scheiben 511; 
auf die Schaufeln eines Rades 
137, 515. — Durch Wasser pflanzt 
sich ein Druck mit der Geschwin- 
digkeit des Schalles fort J, 2. — 
Das Poiseuille’sche Gesetz auch 
fiir weitere Réhren von gehériger 


Linge giltig J, 6. 


239 


Hydrofluocerit, Hamartit, Zu- 
sammensetzung 136, 628. 

Hydrogenium, s. Wasserstoff. 

Hydrophan, Diffusionsvermégen 
desselben 124, 431. — Optische 
Eigenschaften des H. 124, 437. 
-— Vorgang beim Trinken einer 
trocknen Platte mit Wasser und 
Alkohol 438. — Dendritengebilde 
darin 124, 482. 442; Zusatz 643. 

Hydrostatik, Einfache Bestim- 
mung des Horizontaldrucks yegen 
eine vertikale Ebene 139, 25y. 

Hygrometer, von y. Baumhauer 
148, 450. 

Hy groskop, Bedeutende Erhéhung 
der Empfindlichkeit und Dauer 
d. Darmsaitenhygroskops 190, 1. 

Hypersthen von Laach ist Am- 
blystegit, kein neues Mineral 139, 
319. 


cE 


Indium, Wellenlinge der blauen 
Indiumlinie 124, 637. — Warme- 
ausdehnung 138, 31. — Specif. 
Warme 141, 27. 

Schwefelindium, Kalium- 
Indiumsulfid J, 158. — Natrium- 
Indiumsulfid J, 163. 

Influenzmaschine, s. Elektrisir- 
maschine. 

Insekten, Erzeugung der Schrill- 
tone bei ihnen 150, 573. 


pfer’s Instrument zum Messen 
der horizontalen Kntfernung und 
des Héhenunterschiedes 129, 238; 
Verbesserung daran yon Bohn 
246. — Vertheidigung des Stam- 
pfer’schen Instruments durch yon 
Niessl 130, 457; von v. Krusper 
637; Entgegnung von Bohn 181, 
644; Berichtigung hierzu von y. 
Niess] 132, 628. — Vorsicht bei 
Anwendung von Messing zu In- 
strumenten fiir feine magnetische 
Messungen 149, 172. — Benutz. 
der Luftreibung zur Dampfung 
schwingender Bewegungen bei 
Magnetstaben und anderen Mess- 
instrumenten 149, 416. — s. Ap- 
parate, Astatische Nadeln, Astro- 
Chromatoskop, Bifilarmagneto- 


240 


meter, Distanzmesser, Galvano- 
meter, Goniometer, Harmonika, 
Heliotrop, Joujou, Licht-Polarisa- 
tion, Luftpumpe, Manometer, Me- 
rochord, Messkeil, Phonoptometer, 
Photometer, Physometer, Prismen- 
Spharometer,Saccharometer Spek- 
troteleskop, Spiegelprisma, Ther- 
mometer, Vertikal-Magnetometer, 
Vibroskop. 

Interferenz, s. Licht-Interferenz, 
Schall-Interferenz. 

Isodimorphie, der arsenigen und 
aatimonigen Saéure 187, 414. 

Tsomorphie, hat keinen Zusam- 
menhang mit der ‘chemischen 
Aequivalenz der Elementaratome ; 
Unhaltbarkeit der polymeren Iso- 
morphie 128, 171. — Die Form 
der Mischung zweier Glieder einer 
isomorphen Gruppe ist zwischen 
denen der Bestandtheile 133, 217. 
— Grosse der Abweichungen der 
Formen bei isomorphen Kérpern 
143, 462. — Kieselsiure isomorph 
mit Mangansuperoxyd 121, 325. 
— Neue Reihe von isomorphen 
Verbindungen von Kupferyitriol 
mit anderen schwefelsauren Sal- 
zen 125, 687. — Isomorphe Mi- 
schungen aus tiberchlorsaurem u. 
iibermangansaurem Kali 128, 169; 
Krystallmessung in der isomor- 
phen Gruppe von itberchlors. u. 
tibermangansaurem Kali und Am- 
moniak 133, 194; auch tberjod- 
saur. Kali, tiberchlors. Thallium 
und Rubidium damit isomorph 
133, 202. — Isomorphie der Li- 
thionsalze mit den Kali- u. Na- 
tronsalzen 128, 311..— Albit u. 
Anorthit isomorph und die tibri- 
gen Plagioklase Gemische beider 
26, 45. 49; 138, 162; EV, 174; 
143, 464; 144; 291. 260. — Iso- 
morphie der Thalliumsalze mit 
den Salzen einwerthiger Metalle 
146, 602. — Schwefelsaur. Aethy- 
Jendiamin und Platindiamin iso- 
morph, ersteres zeigt Cirkular- 
polarisation, das andere nicht 
148, 496.— Isom.unterphosphorig- 
saurer Salze mit schwefelsauren, 
ameisensaur. und chlorwasserstoff- 
sauren J, 147. — Eine Relation 


{nterferenz — Jodstickstoff 


zwischen der Zusammensetzung 
und den optischen Eigenschaften 
bei isomorphen Substanzen nicht 
aufgefunden E VI, 500. 


J. 


Japanwachs, Sehmelz- und Er- 
starrungspunkt 133, 131; 140, 
424; 145, 288. 


Jargonerde, Trennung von Zir- 


konerde 188, 64. 

Jargonium, neues Element im 
Zirkon vy. Ceylon 138, 58; Spek- 
tra der Verbindungen 60. 

Jod, Entdeckung sehr kleiner Men- 
gen durch die Spektralanalyse 
125, 629. — Analytische Bestim- 
mung des Jods nach A. Mitscher- 
lich 180, 554. —- Volumetrische 
Jodbestimm. der Jodsaiure, Ueber- 
jodsiure und ihrer Salze 195, 
493. — Verhalten des Jods zu 
Baryt u. Baryumsuperoxyd 187, 
315. — Kontraktion bei der Bil- 
dung starrer Jodverbindungen 
139, 293. — Absorptionsspektrum 
des Joddampfs 139, 503. — Jod- 
lésungen haben die Farbe des 
festen oder gasférmigen Jods 140, 
335. — Absorption des rothen 
Lichts durch Jodlésungen 141, 
69. 71. — Doppelbrechung und 
Dichroismus des Jods 143, 439. 
— Erhitzte Joddampfe sind roth- - 
leuchtend 147, 8320. — s. Halo- 
gene, 

Jodaethy!, Brechungsexpon., spe- 
cifisches Gewicht u. Refraktions- 
aiquivalent 131, 121. 125. 

Jodamyl, wie unter Jodathyl s. 
dies. 131, 121. 125. : 


Jodmethyl, wie unter Jodithyl 


s. dies. 131, 120. 125. 
Jodsaure, Volumetrische Jodbe- 
stimmung darin 135, 494. — Ver- 
halten der jodsauren Salze in der 
Hitze 137, 305. — Darstellung, 
specif. Gew. u. Atomyvolumen d. 
Trioxyjodsaure (Jodsiiure) vy. Kam- 
merer 138, 400. 
Jodstickstoff, explodirt durch 
hohe Téne sowie bei Verpuffung 
von Nitroglyeerin E VI, 174. 


a 


Jodwasserstoffsaure — Kali 241 


Jodwasserstoffsiure, Neutra- 
lisationswirme 138, 205. — Atom- 
volumen 138, 403. — Verbindungs- 
warme von Jod und Wasserstoff 
148, 195. 198. 

Jordanit, Krystallform 122, 387. 
— Ein flachenreicher Krystall 
E VI, 363. 


Joujou, Seine aufsteigende Beweg. 


auf dem Beharrungsvermégen be- 
ruhend 134, 319. 


K. 


Kaltemischung, s. Gefrierpunkt, 
Salze. 

Kainit y. Stassfurth, Zusammen- 
setz., Krystallform 137, 442. 

Kaleidophon, Das Universalkal. 
zuerst v: Melde angegeben 141, 320. 

Kali, Wassergehalt u. Form des 
krystall. Kalihydrats 131; 147. — 
Specif. Warme der Lésungen des 
Hydrats 142, 356. 368. 

Saures schwefels. K., Zusammen- 
setzung 133, 140. — Form der 
Mischkrystalle von schwefels. u. 
chromsaur. K. 133, 214. — Dichte 
d. Lésungen v. schwefels. K. 133, 
600; Lichtbrechung derselben 606, 
619. — Specif. Warme der Lé- 
sungen von schwefels. K. 142, 
364. 372. — Vorkommen des 
schwefels. K. am Vesuy E VI, 
361. — Unterschwefels. K., Mes- 
sung der Drehung der Polarisa- 
tionsebne in den Krystallen 139, 
229. — Unterschwefels K. mit 
Chlornatrium, Krystallform 139, 
238. — Unterschwefligsaur. K., 
specif. Warme 122, 413. — Sal- 
petersaur. K., specif. Warme d. 
geschmolzenen 126, 129; der Lé- 
sungen in Wasser 136, 258. 259; 
142, 360. 370; 149, 18. 21. — 
Warmeyerbrauch d. Kaliumnitrats 
bei der Liésung 149, 25. 28. — 
Phosphors. K., Warmeleitungs- 
ellipsoid 135, 35. — Phosphorig- 
saur. K., Zusammensetzung 182, 
492. — Kohlens. K., specif. Warme 
126, 131. — Isomorphe Mischun- 
gen von tiberchlors. u. ttberman- 


saur. Kali 128, 169; 133, 203; 
andere damit isomorphe Salze 138, 
202. — Ueberchlors. K., Krystall- 
form 133, 194; opt. Eigenschaften 
220. — Jodsaur. K., Verhalten 
in der Hitze 137, 305. — Ueber- 
jodsaur. K., opt. Eigenschaften 
133, 223; Krystallform 134, 370; 
Verhalten in der Hitze 137, 308. 
310; Verhalten zu Chlor u. Jod 
320. — Halb tiberjodsaur. Kalli, 
Krystallform u. opt. Eigenschaften 
134, 536. — Chromsaur. K., ein- 
u. zweifach, specif. Warme 126, 
135. 136. — Zersetzung d. chroms. 
K. durch Schwefelkohlenstoff u. 
Schwefelwasserstoff 127, 405. 411. 
— Verhalten der Chlorwasserstoff- 
siure zu chromsaur. K. 127, 430. 
— Kinstlicher Asterismus an d. 
Krystallen vy. doppelt chroms. K. 
140, 274. — Zersetz. d. antimon- 
saur. K. durch Schwefelkohlenstoff 
u. Schwefelwasserstoff 127, 413. 
— Verhalten d. Chlorwasserstoff- 
siure zu antimons. K. 127, 429. 
— Molybdansaur. K., Zusammen- 
setz. 127, 293. — Mangansaur. K., 
Zersetzung durch Schwefelkohlen- 
stoff u. Schwefelwasserstoff 127, 
415. — Uebermangansaures K.. 
Krystallform 133, 199. — An- 
wendung d. ttbermangans. K. zu 
e. sehr kraftigen galyan. Batterie 
144, 627. — Wolframsaures K., 
Darstell. 130, 240. — Arseniks. 
K., Warmeleitungsellipsoid 135, 
35. — Tantals. K., Zusammen- 
setz. 136, 188. -- Niobsaur. K., 
Darstell. 136, 363. 
Weinsteinsaures Kali - Natron, 
Seignettesalz, Krystallform 121, 
194; Hauptbrechungsexponenten 
197; Winkel d. wahren opt. Axen 
200; mittlerer relativ. Brechungs- 
expon. zwischen Seignettesalz u. 
Riibél bei verschied. Temperat. 
222. 403; Lichtgeschwindigkeit in 
den Hauptrichtungen bei verschied. 
Temperat. 121, 409. — Kinstl. 
Asterismus an Seignettesalzkry- 
stallen 140, 274. — Zersetzung 
des oxalsaur. K. durch Schwefel- 
kohlenstoff u. Schwefelwasserstoff 
127, 418. — Phenol-disulfosaur, 
16 


242 ‘Kalium —- Kampher 


Kali, Krystallform 135, 596. — 
Phenol-parasulfosaures Kali, Kry- 
stallsystem 138, 551. 
Kalium, Trennung v. Natrium 129, 
637; v. Lithium 644. 
Chlorkalium, Specif. Wairme 
126, 182; der Lésungen 1396, 82; 
142, 358. 369; 149, 18. 21. — 
Dichte der Lisungen 133, 600; 
Lichtbrechung derselben 606. 619. 
— Die Krystalle, Sylvin, dia- 
therman wie Steinsalz 1384, 302; 
136, 67. 70; 188, 334; 139, 153. 
592. — Brechungsexponent des 
Sylvins 135, 666; 140, 218. — 
Wirmeverbrauch bei der Lésung 
149, 24. 28. 
Bromkalium, Specif. Warme 
d. Lésung. in Wasser 142, 364.372. 
Jodkalium, wie Bromkalium. 
Rhodankalium, Verhalten zu 
den Salzen des Quecksilbers 131, 
86. — Grosse Temperaturernie- 
drigung beim Auflésen 136, 278. 
Schwefelkalium, Tri- und 
Tetrasulfid auf trocknem Wege 
131, 386; Mono-, Tetra-, Penta- 
sulfid auf nassem Wege 393; Ka- 
liumsulfhydrat 396. — Schwefel- 
kalium mit Schwefeleisen 136, 461; 
mit Schwefelwismuth 464; mit 
Sulfureten v. Schwermetallen 466; 
mit Schwefelthallium 139, 666. 
Kalkerde, Saure schwefelsaure K., 
Zusammensetzung 133, 145. — 
Bildung von Anhydrit durch Er- 
hitzen yon Gyps mit gesittigter 
Chlornatriumlésung auf 130°, 127, 
164; das Vorkommen y. Anhydrit 
in Steinsalz u. Gyps daraus erklar- 
bar 165; d. Anhydrit vy. Lineburg 
u. anderen Fundorten aus Gyps 
u. Steinsalz entstanden 145, 182. 
194; kiinstliche Uménderung des 
Gypses in Anhydrit 190. — Dauer 
der Bildung von Gypskrystallen 
132, 472. — Die thermischen u. 
chemischen Axen fallen beim Gyps 
zusammen 135, 4. 11. — Ausdeh- 
nungskoefficient des Gypses 135, 
393. — Kérnerprobe an Gyps- 
krystallen 186, 135. — Gyps- 
zwillinge zeigen unter Umstinden 
im Stauroskop beim Drehen der 
Krystalle ein festes Kreuz 136, 


162. — Beschreibung der im Gyps 
y. Liineburg vorkommenden Mi- 
neralien 145, 177. — Warmelei- 
tungsellipsoid der unterschwefel- 
sauren Kalkerde 135, 89. — Mes- 
sung der Drehung der Polarisa- 
tionsebne durch unterschwefel- 
saure Kalkerde 139, 233. 

Winkel der wahren optischen 
Axen im Arragonit u. mittlerer 
Brechungsexponent bei verschied. 
Temperatur 121, 398. — Bre- 
chungsindex des ordentlichen u. 
ausserordentl. Strahls im Arrag. 
140, 51. — Krystallform d. Arra- 
gonits v. Gross-Kammsdorf 126, 
147. — Ausdehnungskoefficient 
des Arragon. 135, 383. — Elektr. 
Verhalten des Arragonits J, 659. 
— Specif. Warme des Kalkspaths 
nach Regnault 122, 270; nach 
Pfaundler 129, 127. — Umiainde- 
rung des Kalkspaths in Arragonit 
yon aussen nach innen 129, 472. 
— Neue und seltene Kalkspath- 
formen 132, 387. 517. 534; 135, 
572; 136, 436. — Erzeugung v. 
Blatterdurchgingen im Kalkspath 
durch Pressung, Kérnerprobe 132, 
444; von Zwillingslamellen 147, 
3807. — Ausdehnungskoefficient 
des Kalkspaths 185, 380. — Ent- 
stehung regelmassiger Figuren auf 
d. Flichen d. Kalkspaths durch 
Aetzen 138, 563; Berichtig. 139, 
849; ahnliche Untersuch. schon 
friiher von Haushofer angestellt 
142, 323. — Brechungsindex fir 
den ordentl. und ausserordentl. 
Strahl in den Hauptspektrallinien 
beim Kalkspath 140, 10. 49. — 
Asterismus am Doppelspath 138, 
564; 140, 271. — Beobachtung 
des Skalenoeders R4 am Kalk- 
spath v. Alston Moor E V, 438. 

Phosphorigsaure Kalkerde, Zu- 
sammensetz. 131, 275. — Ueber- 
jodsaure Kalkerde 134, 405, — 
Wolframs. Kalkerde, Zusammen- 
setz. 130, 248; Krystallformen d. 
Scheelits 143, 452. — Oxalsaure 
Kalkerde, Whewellit, Krystallform 
142, 111. 


Kampher, Mehrere Kérper der 


Kampherfamilie drehen in Auf- 


Kamphorylsuperoxyd — Kapillaritat — . 243 


lésung d. Polarisationsebene, kry- 
stallisirt aber nicht 141, 302. 304. 
Kamphorylsuperoxyd, Dar- 
stellung 121, 388. 
Kapillar-Elektrometer 149, 
551. 
Kapillaritat, Kapillarititskoeffic. 
des Alkohols an Glas- und ver- 
schiedenen Metallen 121, 47; v. 
acht fliissigen organischen Ver- 
bindungen an Glas u. Platin 50; 
Einfluss der Wandung 63. — 
Kapillaritatskoeffic. v. Amylalko- 
hol 122, 2.16; Buttersdure 4. 17; 
Wasser, Alkohol, Aether 9; Gly- 
cerin 12. — Vorbereitung enger 
Glazréhren fiir Versuche ther 
Kapill. 134, 441; Kapillarhéhe d. 
destillirten Wassers u. mehrerer 
Salpeterlésungen bei verschiedener 
Temperatur 449; der Salmiaklé- 
sungen 453; Kapillarkonstante 
daraus 134, 454. — Kapill. bei 
festen Kérpern 134, 357; Kon- 
stanten der festen Metalle 360; 
geschmolzener Metalle, Salze, Glas, 
Borséure, Wasser, Brom, Schwe- 
fel, Phosphor, Wachs 134, 367: 
135, 642. — Gleichung fir die 
Kapillaritaétskonstante 135, 625. 
645. — Grésseste Entfernung fiir 
die Wirksamkeit d. Kapillarkrafte 
137, 402. 4138. — Andere Me- 
thode zur Ermittelung der Ka- 
pillarkonstante geschmolz. Salze 
138, 142. 149; Anwend. auf Me- 
talle 148; Chlor-, Brom-, Jod-Me- 
talle 151. 152; Wallrath, Paraffin, 
Zucker 153; Borsdure 138, 154. 
— Kapillare Steighéhe in unter- 
getauchten Roébren 139, 39. — 
Der Ausfluss v. Quecksilber aus 
glisernen Kapillarréhren, wie bei 
Wasser, gegen Poiseuille, 140, 
369. — Kapillaritétskonstante ver- 
schiedener Fliissigkeiten 143, 342. 
— Aenderung der Kapillaritits- 
konstante mit der elektromotor. 
Kraft der Polarisation 149, 548; 
Kapillarelektrometer 551: elektro- 
* kapill. Kraftmaschine 553; Elek- 
tricitatsentwicklung bei Kapillar- 
erscheinungen 149, 555. 558. 
Poisson’s Einwiirfe gegen die 
Theorie von Laplace nicht halt- 


bar 139, 241; desgl. Davidow’s 
Ansicht iiber die Dichteyerdnde- 
rung an der Oberfliche einer 
Flissigkeit 248. — Ableitung d. 
Grundgleichungen d. Kapill. aus 
dem Princip der virtuellen Ge- 
schwindigkeit v. Boltzmann 141, 
582. — Kinfache Ableitung der 
Gesetze der Kapill. vy. Mousson 
142, 412. 

Lamellen: Lamarle’s Theorie 
der Stabilitét flissiger Lamellen- 
systeme 128, 477. — Erzeugung 
flissiger Lamellen u. Bedingungen 
zur Entstehung vy. Laminarsyste- 
men nach Plateau 130, 149; beste 
Darstellung d. Glycerinflissigkeit 
fiir die Versuche 180, 264; nach 
Béttger 140, 660; Bildung ebener 
Lamellen in Flaschen u. aus be- 
wegten Fliissigkeiten 130, 271; 
allgemeines Princip ttber d. Dar- 
stellung von Flachen nullgleicher 
Krimmung 139, 275. — Um- 
wandlung fliissiger Cylinder in 
gesonderte Kugeln 182, 654. — 
Nachweis der Spannung in einer 
Lamelle 133, 278; Gleichgewicht 
eines biegsamen Fadens unter d. 
Spannung e. Lamelle 279; eines 
daran hingenden Metallringes 289, 
— lLinien des Spannungsgleich- 
gewichts 134, 456; Helikoide 457; 
Katenoide 462; Merkwiirdiger 
Spannungseffekt der flissigen La- 
mellen 467. — Kleinste mégliche 
Dicke einer fliissigen Lam. 187, 
404. — Nach Liidtge wachst die 
Spannung mit abnehmender Dicke 
der Lam. 189, 622. 626; die Be- 
wegungen aufe. geneigten Lam. aus 
ungleich, Spannungen entstehend 
627; Mensbrugghe dagegen 141, 
608. — Gesetze der Spannung in 
den Lamellen y. Plateau 141, 45; 
haltbare Lam. erfordern grosse 
Zahigkeit u. schwache Spannung 
51; Betrag beider bei verschied. 
Flissigkeiten 55. — Nachweis einer 
fliissigen Oberflichen eigenen Zi- 
higkeit 141, 288. — Dichtednde- 
rung in der Grenzschicht einer 
Flissigkeit 142, 408; grosser 
Kraftaufwand dabei 410, — Beim 
Kontakt zweier gashalt. Flissig- 

16* 


244 Katachthonium — Kieselsiure 


keiten y. ungleicher Oberflachen- 
spannung erfolgt Gasentwicklung 
146, 623; Entstehung v. Siedever- 
zug, Kohasionsfiguren u. Brown- 
schen Bewegungen dadurch 624. 
625. 

Erscheinung bei Ausbreitung 
einer Flissigkeit auf einer andern 
137, 362; Erklarung v. Liidtge 
874; v. Mensbrugghe 138, 323; 
Untersuchung von Quincke 139, 
1. 58. 86; v. Marangoni 148, 337. 
— Ansichten ither die Ursache 
der Ausbreitung y. Flissigkeiten 
an d. Oberfliche e. anderen 139, 
262; Bedingungen fir d. Gleich- 
gewicht eines auf der Oberfliche 
einer anderen Flissigkeit schwim- 
menden Tropfens 263; Folgerun- 
gen aus Neumann’s Satz v. den 
Randwinkeln dreier sich. beriihr. 
Flissigkeiten 266; Ausbreit. mit 
Dampfen impragnirter Flissigkei- 
ten 271. — Auftreten e. Repulsiv- 
kraft in dinnen Schichten man- 
cher Flissigkeiten 139, 275. — 
s. Blasen, Kohasion, Tropfen. 

Katachthonium, s. Astronomie. 
Kautschuck, Higenschaften d, ge- 
wohnlichen u. vulkanisirten 143, 
88. 89; Versuche tiber d. Elasti- 
citét 91. — K. hat drei Elastici- 
tatskoefficienten 143, 291; Ver- 
haltniss d. Verlangerung zur Ver- 
kleinerung des Querschnitts 295. 
301. — K. vergréssert beim Aus- 
ziehen sein Volumen 300. 305. — 
Ausdehnung in der Warme 148, 
303. — Faden erwarmen sich beim 
Ausziehen u. erkalten beim Zu- 
sammenziehen 143, 88; 144, 274; 
die Kraftentwicklang in beiden 
Fallen ungleich und _ setzt sich 
der Kraftverlust in Warme um 
279. — Durch Warme wird die 
Elasticitét d. K. erhéht u. dieses 
unter Umstinden verkirzt 144, 
282. —- Verinderung des vulka- 
nisirten K. in ozonhaltiger Luft 
146, 627. 
Kienruss, Fluorescenz d. Auszugs 
146, 232. 
Kiesel, Silicium, Warmeausdeh- 
nung d. K. 138, 30. 
Siliciumchlorid, Brechungsexp., 


specif. Gew., Refraktionsiquivalent 
131, 122. 125. — Warmeentwickl. 
bei der Zersetzung des Silicium- 
chlorids in Wasser 139, 205. 
Nickelkieselfluorid 135, 38. 
Kieselsaure, isomorph mit Man- 
gansuperoxyd 121, 325. — Higen- 
schaften im kolloidalen Zustande 
123, 529; Lésung d. K. in Al- 
kohol 533. — Warmeentwicklung 
bei Neutralisation d. K. mit Natron 
139, 197; bei Einwirkuug v. Fluor- 
wasserstoffsiure auf K. 217. 223. 
Aviditaét der K. 139; 204. — Be- 
stimmung der Kies. in Silikaten 
141, 150. 

Quarz zeigt unter den Mine- 
ralien vorwiegend Filissigkeits- 
poren 121, 115; Wasser u. fliss. 
Kohlensiure in verschied. Quarzen 
137, 60. 69 bis 74. 262; die Quarze 
d. Granits enthalten mechanisch 
Wasser eingeschlossen 143, 616; 
wahrscheinlich auch Chlornatrium 
619. — Geringe Harte d. Quarzes 
y. Euba 121, 326; derselbe optisch 
nicht zweiaxig aber zusammenge- 
setzt wie Amethyst 122, 457. — 
Ausdehn. d. Bergkrystalls durch 
d. Warme 123, 517; 128, 586; 
135, 380. — Verdnderung des 
Brechungsexponenten des Berg- 
krystalls mit der Temperatur 123, 
524; Brechungsexponent d. Rauch- 
topases 127, 156; 143, 177; Zu- 
sammenhang zwischen Krystall- 
form u. optischem Drehvermégen 
137, 434; Brechungsexponent der 
beiden Strahlen fir d. Hauptlinien 
d. Spektrums 140, 50; der beiden 
Strahlen langs der Axe d. Quarzes 
140, 461. 478. — Thermoelektr. 
Kigenschaften des Bergkrystalls 
131, 607. — Gesetze der regel- 
massigen Verwachsung mit ge- 
kreuzten Hauptaxen 130, HOW s 
134, 540. — Bestimmung der 
trigonalen Pyramide € am Quarz 
v. Baveno 136, 626. — Merk- 
wirdiger Fund grosser Rauch- 
quarzkrystalle am Tiefengletscher 
in der Schweiz 136, 637; 148, 
173; Dichte derselben 143, 183; 
die Farbe von einem kohlen- u. 


stickstoffhalt. Kérper herrihrend 


Kieselsiurehydrat — Klangfiguren 245 


193. — Ursache der auf den 
Krystallflachen sich findenden re- 
gelmassigen Vertiefungen 137, 548. 
— Bedeutung der auf den End- 
flichen der Krystalle oft vorhan- 
denen dreiseit. Erhdhungen 140, 
276. — Veranderung der Farbe 
des Rosenquarzes beim Gliithen 
143, 615. — Quarzkrystalle mit 
Regenbogenfarben E VI, 384. — 
Farbenschillernder Quarz yon 
Obernkirchen J, 532. — Merk- 
wirdige Quarze von Madagaskar 
J, 539. — Mikroskopische Qnarz- 
krystalle in Gélitzer Braunkohlen 
150, 643. — Verfahren von Sé- 
narmont zur Erzeugung mikro- 
skopischer Quarzkrystalle 145, 
550; v. Maschke zur Gewinnung 
von krystallis. Kieselsiurehydrat 
aus wiéassriger Kieselsdurelésung 
552. 556. 558; Bildung v. Quarz- 
kérnchen 569. 575; bei gewohn- 
lichem Druck und Temperatur 
entsteht kein Quarz 145, 578. — 
Quarzbildung durch Sublimation 
147, 282. — Besondere Art von 
Zwillingsbildung beim Amethyst 
J, 538 

Die amorphe Kieselsiure mit 
dem specif. Gewicht 2,6 e. neue 
Modifikation 126, 497. — Be- 
schaffenheit der amorphen K. 
nach ihrer verschiedenartigen Ab- 
scheidung aus wissrigen Lésun- 
gen 146, 90. — Warmeerregung 
beim Aufsaugen v. Wasser durch 
amorphe K. 146, 431. — Um- 
wandlung von Quarz in Steatit 
134, 415. — Spektroskopische 
Untersuch. des vom Edelopal re- 
flektirten Lichts 150, 304. 

Tridymit, eine neue in hex- 
agonalen Tafeln krystallisirte Mo- 
difikation der Kiesels, 133, 508; 
135, 437; 138, 550. — Darstel- 
lung d. Tr. auf trocknem Wege 
139, 303; nur Tr. u. Opal bis 
jetzt auf trocknem Wege erhalten 
318; Vorkommen d. Tr. in der, 
* Natur 139, 314; 140, 492. 494; 
147, 279. 280. — Darstellung 
aus wissriger Kieselsiurelésung 
145, 562. 567. 

Asmanit, ein neue rhombisch 


krystallisirende Modifikation der 

Kiesels. E VI, 382. 
Kieselsaurehydrat, Darstellung 

= spicesigen Krystallen 145, 556. 


Kieselwismuth, s. Wismuthoxyd. 

Kimmung, kinstliche 134, 336. 

Klang, Schwingungsform der Vo- 
kale nach dem Phonautographen 
123, 527. — Apparat von Kénig 
zur Zerlegung des Klanges in 
seine einfachen Téne durch ma- 
nometr. Flammen 146, 171. 185; 
Flammenbilder der Vokale 176. 
— Abhangigkeit des Kl. der Si- 
rene v. Form u. Grésse der Aus- 
flusséffnungen J. 498. — s. Vo- 
kale. 

Klangfarbe, von der Entfernung 
der Schallquelle abhingig 126, 
332. 

Klang figuren, Uebereinstimmung 
derselben mit der Theorie auf 
rechteckig. Messingplatten, welche 
sich parallel den Seiten so thei- 
len, dass sie in beiden Richtungen 
unisono tonen 122, 238. — KEr- 
mittelung der Form  ténender 
Platten durch Spiegel auf ihnen 
128, 610. — Die Krauselung der 
Flissigkeiten auf vibrirenden Ta- 
feln yon Transyersalschwingungen 
herrithrend 134, 111. — Natur- 
getreue Abbildungen yon Klangf. 
nach Strehlke 146, 319. — Wel- 
lenapparat von Melde zur Ver- 
sinnlichung der Bildung Chladni- 
scher Klangfig. J, 101. — Neue 
Art vy. Staubfiguren in verschlos- 
senen Glasréhren 127, 497; 128, 
337, — Klangfig. in Orgelpfeifen 
128, 339. 496. — Gestaltander. 
einer Flamme in tonenden Luft- 
siulen 128, 347. — Klangfig. in 
Luftplatten nach Kundt 137, 459. 
462; nach Vierth 138, 560; nach 
Melde 139, 485. 490; Darstellung 
von Interferenzfiguren 492, -— 
Die Figuren von Vierth sind an- 
derer Art, aber auch schon yon 
Kundt beschrieben 140, 298. — 
Die v. Faraday durch Luftstréme 
erklarten Figuren entstehen nach 
Kundt durch stehende Schwin- 
gungen einer Luftplatte 140, 300; 


246 


Darstellung dieser Figuren unter 
Wasser 140, 304. 


Klaprothit, | Zusammensetzung 
134, 96. 
Klinochlor, Verhalten bei der 


Kérnerprobe 138, 367. 

Klirrténe, Erregung harmonischer 
Kl. auf der Geige 147, 627. — 
s. Insekten. 

Knallgas, Bedingung fur die Ent- 
stehung einer Verbindung mit u. 
ohne Explosion in einem Gemisch 
von Kn. u. Luft durch den In- 
duktionsfunken 148, 45. 61. 

Knochenkohle, s. Kohlenstoff. 

Kobalt, Schneider’s Aequivalent- 
bestimmung des Kobalts bestiitigt 
durch Sommaruga 130, 303. — 
Warmeausdehnung des K. 138, 
31. — Zusammensetzung der Ko- 
balterze von Wittichen 134, 70. 
—  Elektrolyse der Kobaltsalze 
141, 119. 

Chlorkobalt, Krystallform 
u. opt. Higenschaften 135, 661. 

Kobaltblithe, v. Wittichen, Zu- 
sammensetzung 134, 86. 

Kobaltglanz, s. Glanzkobalt. 

Kobaltoxydul, Elektrolyso der 
Salze 141, 119. — Phosphorigs. 
K. 181, 372. — Ueberjodsaur. 
K. 134, 528. — Wolframsaur. K, 
130, 252. — Chroms. K. 140, 
252, — Pikrinsaur. K.- Natron 
124, 109. 

Kobaltsuperoxyd, Darstellung 
des Hydrats durch Elektrolyse 
141, 119. 

Kérnerprobe, Erzeugung von 
Blatterbriichen mittelst Pressung 
oder Schlag bei Steinsalz und 
Kalkspath 132, 441. ‘444; bei 
zweiaxigem Glimmer 136, 130; 
bei Gyps 136, 135. — Anwend. 
des Verfahrens auf die verschied. 
Glimmerarten 138, 342. 344. 

Kohlenoxydgas, Temperatur sei- 
ner Flamme 131, 172...— Bei- 
mengung yon Stickgas, Wasser- 
dampf u. a.m. hemmen die re- 
ducirende Wirkung des Kohlenox. 
133, 343; 144, 617. — s. Spek- 
trum. 

Kohlensaure, Bestimmung der- 
selben im Leuchtgas 125, 75. — 


Klaprothit — Kohlenstoff 


‘Neutralisationswarme 140, 516. 
— Verfahren den Kohlensaure- 
gehalt der ausgeathmeten Luft 
anschaulich zu machen 145, 495. 
— Zusammendrickbarkeit der 
Kohlensaure bei 100° 126, 594; 
127, 174. — Flissige K. in ver- 
schiedenen Quarzen 137, 60. 74. 
262; in Topas 66; in vulkani- 
schen Gesteinen 137, 269. — Ver- 
dichtung der K. unter Aenderung 
von Druck und Temperatur EV, 
74; die gasformige K, geht dabei 
kontinuirlich in eine Flissigkeit 
tber 82; Mendelejeff dazu 141, 
618. — Mathematischer Ausdruck 
fir das Spannungsgesetz der K., 
der auch den Uebergang in den 
flissigen Zustand darstellt EV, 
564. 591; Vergleich mit d. Ver- 
suchen yon Andrews 145, 470. 
— Verdampfungswirme der K. 
EV, 585. — s. Spektrum. 

Kohlenstoff, Bestimmung des K. 
im Stahl 126, 617. — Analyt. 
Bestimmung des K. nach A. Mit- 
scherlich 130, 554. 

Musikalischer Ton beim An- 
schlagen an Holzkohle 123, 659. 
— Specif. Warme d. Gaskohle 133, 
299. — Warmeausdehnung der 
Gaskohle u. Stemkohle 138, 30. 
— Bestimmung der entfarbenden 
Kraft der Knochenkohle fiir Me- 
lasse 149, 567. 

Graphit, specif. Warme des 
Gr. von Ceylon 133, 300; des 
Hohofengraphits 301. — Aus- 
dehnung durch die Warme 138, 
30. — Blattriger Gr. verbrennt 
schwerer als dichter Graphit und 
Diamant 148, 523. 

Anthracit, Warmeausdehn. 
138, 30. 

Diamant, Ausdehnung durch 
die Warme 126, 614; 128, 583; 
138, 30. — Specif. Warme 133, 
302. — Beim Diamant wachst 
die specif. Warme durch Erhitzen 
bis 200° um das Dreifache 147, 
316. — Kin Diamant, der seine 
Farbe beim Erhitzen andert 128, 
176. — Diam. in Béhmen 1939, 
188; 140, 336; Bedenken dagegen 
140, 652. — In hoher Hitze wird 


Kohlenwasserstoff — Kondensator 247 


der Diam. an der Oberfliche in 
Graphit verwandelt 148, 501; in 
der Muffel u. vor dem Léthrohr 
findet keine Schwarzung _ statt 
503. 507. — Bildung regelmiss. 
Vertiefungen bei dem Verbrennen 
des Diam. 148, 508. — Beschaf- 
fenheit der von Natur geschwiirz- 
ten Diam. 148, 515; Carbonado 
von Bahia 517. 

Kohlenwasserstoff, Einwirkung 
des Sumpfgases auf Metalloxyde 
122, 139: des élbildenden Gases 


147. — Verbrennungswirme des 
Sumpfgases 148, 385. 393. — s. 
Spektrum, 


K ohasion, des Steinsalzes in Rich- 
tung der 


gegen die grosse Kohision des 
luftfreien Wassers beim Erhitzen 
EV, 109. — Kohdasionskoefficient 
vy. Wasser, Aether, Siliciumchlo- 
‘rid u. Erscheinungen, wenn er 0 
wird 141, 620. 621. — Beim 
Kontakt gashalt. Flissigkeiten y. 
sehr ungleicher Oberflachenspan- 
nung entwickelt sich Gas 146, 
623; Entstehung d. Kohiasionsfigu- 
ren, des Siedeverzugs und der 
Brown’schen Bewegungen daraus 
624, 625, — Geschichtliches tb. 
die Koh. der Flissigkeiten, Sy- 
naphie 148, 63; Grdsse derselben 
bei Wasser u. Quecksilber 67. 
69; bei verschiedenen Aetherarten, 
Gallaipfeltinktur, oxalsaur. Kali, 
essigsaur. Baryt, Cyaneisenkalium, 
Schwefel- und Chlor-Wasserstoff- 
ammoniak u. Brunnenwasser 148, 
72. 75. — Die Koh. einer Flis- 
sigkeit abhdéngig von ihrer che- 
mischen Beschaffenheit 150, 249; 
die Ausflussgeschwindigkeiten ver- 
schiedener Salzlésungen umge- 
kehrt proportional den Aequiva- 
lentgewichten der Salze 150, 255. 

Specifische Koh., Bedeutung 
und einfaches Verhialtniss dersel- 
ben bei Metallen u. anderen Sub- 
stanzen im geschmolzenen Zu- 
stand 135, 646. —s. Kapillaritat. 
Kollodiumpapier, Geschichtli- 


Wiarfelflachennormale | 
137, 178. 183; der Granatoeder- | 
flaichennormale 192; d. Oktaeder- | 
flachennormale 197. — Bedenken | 


ches iiber Nitrirung der Cellulose 
u. Schiessbaumwolle 144, 310, — 
Einfluss der Starke der Siuren 
auf die Léslichkeit des Koll. 311; 
Wirkung desselben Sauregemisches 
auf verschied. Papiersorten 144, 
318. ~— Empfindlichkeit des Kol- 
lodiumpap. bei verschied. Gehalt 
an Pyroxylin u. Jodirungssalzen 
145, 485. — s. Photographie. 


Kolloide, Eigenschaften der lés- 


lichen Kieselsaure 123, 529; der 
léslichen Zinnsiure, Titansiure, 
Wolframsiure u. Molybdéansiure 
538. 540. — Durchgang der Gase 
durch Kolloidscheidewinde 129, 
549. — s. Dialyse, Endosmose. 


Komet, Ihre aus den Spektren 


gefolgerte Zusammensetzung aus 
Kohlenwasserstoff sehr fraglich 
149, 404. — s. gbedatin et 

27 


Kommutator, von Hérmann 


638; v. Carl 127, 640. 


Kompensationsmethode, mag- 


netische yon Kilp, Nullmethode 
133, 317. 


Kompensator, Mangel des Komp. 


v. Babinet 127, 212. — Einrich- 
tung des Komp. von Jamin 192, 
37. 204, 


K ondensation, Geschichtliches iib. 


Liguefaktion der Gase E V, 64. 
— Apparat zur Kond. von An- 
drews 65. — Erscheinungen bei 
der Kond. der Kohlensiure unter 
Aenderung von Druck und Tem- 
peratur 74. — Das Gas geht da- 
bei kontinuirlich in eine Flissig- 
keit ttber EV, 82. — Flissiger 
und gasformiger Zustand hierbei 
scharf unterschieden 141, 619. 
624, — Die Gase nur bis zu e. 
bestimmten Grenzvolumen kom- 
primirbar, auch wenn sie nicht 
kondensirt werden 141, 625. — 
s. Dampf. 


Kondensator, Unsicherheit  sei- 


ner Angaben, wenn er zum Elok- 
trophor wird 126, 573. — La- 
dung des Kond. durch die Neben- 
stréme der Leyd. Batterie 576. 
583. — Erklaérung einer negati- 
ven Ladung hierdurch bei posit. 
Ladung der Batterie 126, 584. 
— s. Elektricitéit-Entladung. 


248 Korund — Krystallographie 


Korund, s. Thonerde. 

Krafte, Messung anziehender und 
abstossender Kr. durch das Ho- 
rizontalpendel 150, 132. 134. — 
Aequivalent lebendiger Krafte J, 
199. — s. Mechanik, Molekiile, 
Parallelogramm. 

Krauselung, v. Flissigkeiten auf 
vibrirenden Scheiben durch Trans- 
versalschwingungen bewirkt 134, 
AML: 

Krantzit, identisch mit dem so- 
genannten unreifen ostpreussischen 
Bernstein 146, 303. 

Kreistheilung, Untersuch. der- 
selben nach Quincke 149, 270. 

Krystalle, Die Verwitterung un- 
gleichaxiger wasserhaltiger Kry- 
stalle beginnt mit ellipsoid. Flecken 
124, 329; 125, 513. — Bei Kry- 
stallen des regularen und sechs- 
gliedrigen Systems ist die Ver- 
witterungsoberfliche eine Kugel 
125, 517. 559..— Herstellung 
brauchbarer Flecke 520. — Ueber- 
einstimmung der Axen des Ellip- 
soids mit den Krystallaxen beim 
Hisenvitriol 125, 534. 545; beim 
Zinkvitriol 546; beim unterschwe- 
felsaur. Bleioxyd 554. — Die 
Axen des Verwitterungsellipsoides 
beim Kupfervitriol gleichliegend 
mit den Axen des rechtwinkligen 
Systems 133, 367. 389. 

Regelmiassige Acetzfiguren auf 
Krystallen 138, 563; 189, 349; 
140, 271; 142, 323. — Die Aetz- 
figuren unabhangig von den Spal- 
tungsrichtungen 145, 460; neue 
Erfahrungen 145, 461. — Aectz 
figuren bei schwefelsaur. Doppel- 
salzen 150, 619. 

Erzeugung von Blatterbriichen 
mittelst Pressung oder Schlag bei 
Steinsalz und Kalkspath, Korner- 
probe 132, 441. 444; bei Glim- 
mer 136, 130; 138, 342. 344; 
bei Gyps 136, 135. 

Theoreme tb. d. Lichtreflexion 
an Krystallen 126, 466. — Gleich- 
zeitige Aenderung des Volumens 
der Krystallgestalt u. der Harte 
134, 417. 422. — Bei Gyps u. 
Kupfervitriol fallen die thermi- 
schen u. chemischen Axen zusam- 


men u. sind rechtwinklig 135, 26. 
— Das elektr. Verhalten eines 
Krystalls u. seiner Bruchstiicke 
verschieden J, 654. ae 

Zeitdauer fiir die Bildung von 
Gypskrystallen 132, 472. — In 
der Liésung von ameisensaurem 
Strontian bedingt ein Stiick eines 
rechten oder linken Krystalls die 
Bildung gleichartiger Krystalle 
darin 134, 624. — Der Ueber- 
gang von der amorphen zur kry- 
stallinischen Struktur  plotzlich 
142, 336. — Geschichtliches iber 
die Untersuchung der Krystall- 
entstehung 144, 142. — Analogie 
zwischen der Krystallisation aus 
ibersattigt. Salzlésungen u. Gas- 
bildung aus iibersittigten Gas- 
lésungen E V, 112. — s. Isomor- 
phie, Krystallographie, Lichtbre- 
chung, Lichtpolarisation. 


Krystalliten, nach Vogelsang un- 


entwickelte Krystalle 142, 324; 
sie zerfallen in Globuliten, Marga- 
riten u. Longuliten 324. 333. 334. 
— Die Globuliten des Schwefels 
sind nach E. Weiss Tropfen 142, 
327; nach Vogelsang fest, nicht 
flissig 143, 624. — Aehnliche 
Bildungen beim Kalk u. Salpeter 
142, 330. — Form der Kr. in 
kiinstlichen Glasern 144, 149; in 
einer Hohofenschlacke 152; in 
Obsidian u. Perlit 153; in Por- 
phyr u. vulkanischen Gesteinen 
154; in Feldspath 144, 155. — 
Die Kr. nach yon Lasaulx ein 
Uebergang vom gestaltlosen Zu- 
stand zur Krystallform 144, 158. 


Krystallographie, Feststellung 


des Krystallsystems bei unvoll- 
kommenen Krystallen durch die 
optischen Eigenschaften 129, 345. 
— Ableitung der Krystallgestalten 
mittelst der optischen Atomzahlen 
von Schrauf 130, 433. — Ab- 
leitung der Krystallsysteme aus 
d. Molekulargruppirung v. Sohncke 
132, 75. — Gruppirung der Mo- 
lekile in den Krystallen nach 
Frankenheim u. Anzahl der Kry- 
stallsysteme danach 132, 632. — 
Gesetzmissige Aenderung der 
Krystallform gewisser organischer 


Krystallsystem — Kupferoxydul 249 


Verbindungen durch den Eintritt 
verschiedener den Wasserstoff sub- 
stituirender Atomgruppen, Mor- 
photropie 141, 32. 39; dazu: 
Benzol u. seine Hydroxylderivate 
33; die nitrirten Phenole 34; an- 
dere Beispiele 141, 37. 38.41. 

Durch ein Stiick eines rechten 
oder linken Krystalls in der Lé- 
sung des ameisensauren Stron- 
tians wird die Bildung gleicharti- 
ger Krystalle darin bedingt 134, 
624. — Entgegengesetztes elek- 
trothermisches Verhalten der he- 
miedrischen Krystalle erster und 
zweiter Stellung bei Eisenkies u. 
Kobaltglanz 142, 8. 13. — Die 
holoedrischen Formen eigentlich 
hemiedrische 142, 45. — Bezeich- 
nung der Hemiedrie bei Anwen- 
dung der stereographischen Pro- 
jektion von Reusch 142, 46. — 
Graphische u. rechnende Bestim- 
mung der korrespondirenden Pole 
bei Zwillingskrystallen y. Reusch 
147, 569. 573; Beispiele 580; 
die Formeln schon friher von 
Schrauf gegeben 148, 489; Ent- 
gegnung von Reusch 149, 269. 
— s. Goniometer. 

Krystallsystem, s. Krystallo- 
graphie. 

Krystallwasser, Bedeutung nach 
von Kobell 141, 446. 450. — 
Spannkraft der Dampfe des Kry- 
stallw. mehrerer schwefels. Salze 
bei verschied. Temperatur J, 474. 

Kubaholz, Darstell. einer schén 
grin fluorescirenden Substanz 
daraus 131, 464; 134, 152. 

Kukuksruf, Intervall u. Tonhéhe 
desselben 144, 307. 

Kupfer, Elasticitatskoefficient 126, 
565; J, 362. — Aenderung des 
Elasticitatsmoduls mit der Tem- 
peratur 141, 497. 502. — Aus- 
dehnung des K. durch die Wiarme 
130, 61; 138,30. —- K. ist dia- 
magnetisch 185, 185. 236. — 
Grosser Kupfergehalt des Tura- 
cins, eines rothen — thierischen 
Farbstoffs 1387, 496. — Galva- 
nisch niedergeschlagenes K. ent- 
halt Wasserstoff u. andere Gase 
EV, 257. , 


Chlorkupfer, Warmeleitungs- 
ellipsoid beim Ammonium-Kupfer- 
chlorid 135, 34. 

Bromkupfer, Das Bromid 
magnetisch, seine Bestandtheile 
diamagnetisch 135, 186. 194. 234. 

Schwefelkupfer, Kupfersul- 
fid mit dem Sulfuret von Kalium- 
kupfer 138, 811; von Dinatrium- 
kupfer 315; v. Kaliumeisen 818; 
yv. Natriumeisenkupfer 138, 321. 
— Kupferplatin-Sulfoplatinat 139, 
661 


Kupf erkies , Merkwirdiger Zwil- 


lingskrystall J, 545. 


Kupferlasur, s. Kupferoxyd koh- 


lensaures. 


Kupfernickel, Rothnickelkies v. 


Wittichen, Zusammensetz. 134, 82. 


Kupferoxyd, Die Kupferoxyd- 


salze magnetisch 185, 184. 

Schwefelsaures Kupferoxyd bil- 
det mit anderen schwefelsauren 
Salzen drei Reihen isomorpher 
Verbindungen 125, 637. — Sau- 
res schwefelsaures K., Darstell. 
133, 151. — Verwitterungsellip- 
soid beim Kupfervitriol 133, 367; 
fiir Kupfervitr. ein rechtwinkliges 
Axensystem das naturgemiisse 
376; dasselbe fallt mit den Axen 
des * Verwitterungsellipsoids zu- 
sammen 389. —- Bestimmung der 
thermischen Axen des Kupfervi- 
triols 135, 11; dieselben fallen 
mit den chemischen zusammen 
26. — Specif. Warme der wiiss- 
rigen Lésung des schwefelsauren 
K. 142, 365. 872. — Opt. Kon- 
stanten d. Kupfervitriols E VI, 37. 

Phosphorigsaures K. 132, 491. 
— Ueberjodsaures K. 1384, 519. 
— Kohlensaur. K., Ausdehnungs- 
koefficient des Azurits (Kupfer- 
lasur, Chessylit) 185, 393. — 
Wolframsaures K. 180, 255. — 
Niobsaures K. 136,368. — Chrom- 
saures K, 140, 83. 84. — Chrom- 
saur. K.-Kali 140, 242. 

Pikrinsaures K, 124, 105. — 
Essigsaurer K.- Kalk, Warmelei- 
tungsellipsoid 135, 36. — Phenol- 
parasulfosaures K., Krystallform 
135, 595; 138, 552. 


Kupferoxydul,Ausdehnungskoef- 


250 Kupfervitriol — Licht-Aberration 


ficient 126, 615; 128, 583; 135, 
378. — Umwandlung des Cuprits 
in Malachit 134, 414. — Specif. 
Gew. 139, 142.— Lichtbrechungs- 
exponent u. Dispersion 189, 143. 
—- Die Oxydulsalze sind dia- 
magnetisch 135, 194. 

Kupfervitriol, s. Kupferoxyd 
schwefelsaures. 

Kupferwismutherz von Witti- 
chen, Zerlegung von Hilger 125, 
144; von Schneider 127, 302. — 
K. enthalt theils gediegenes Wis- 
muth, theils Wismuthglanz 127, 
309. 319; kinstl. Kupferw. 316. 
— Krystallform des Kupferwis- 
muthglanzes 128, 435. — Zusam- 
mensetzung des Wittichenits 134, 
91; 186, 500. 

Kupferwismuthglanz, Krystall- 
form 128, 435. 


L. 


Labrador, Zusammensetzung des 
Labradors v. verschiedenen Fund- 
statten 126, 39. 53; aus d. Velt- 
lin 144, 246; aus d. sichsischen 
Voigtland 251; von Island 144, 
253. — Zusammensetzung des L. 
aus dem Naréddal 136, 424; der- 
selbe nach Tschermak eine Mi- 
schung yon Albit und Anorthit 
138, 167; v. Rath dagegen 138, 
171. 549; Analyse dieses L. von 
Rammelsberg 139, 178. — siehe 
Albit. 

Lackmus, Fluorescenz d. Losung 
146, 250. 

Lamellen, flissige, s. Flissigkeit. 

Lasurstein, Lichtbrechungsexpon. 
127, 155. — Krystallisirter L. vom 
Vesuv 138, 491. 

Lava, geht nach v. Lasaulx durch 
Zusammensetzung u. specif. Gew. 
in wahren Basalt tiber 136, 509; 
Mohr’s Bedenken gegen die Fol- 
gerungen daraus 1388, 330; Er- 
widerung yon y. Lasaulx 640. — 
Mineralbildungen in einem Lavya- 
block aus dem Vesuy durch vul- 
kanische Dimpfe 146, 564; das 
Eindringen des Chlornatriums die- 
ser Dampfe in die Silikate zuerst 


yon Abich, nicht von Fuchs aus- 
gesprochen 146, 568; 147, 282. 

Laxmannit, Zusammensetzung u. 
Krystallform 137, 299. 

Legirung, Ausdehnung verschied. 
Legirungen durch die Warme 
130, 62. 71. — Leg. von Palla- 
dium u. Wasserstoff 136, 317. — 
Krystallisirte Leg. von Zink und 
Calcium 136, 434. — Chemische 
Zusammensetz. einer baktrischen 
Miinze 139, 507. — Metalllegir. 
nehmen in der elektromotor. und 
thermoelektr. Reihe dieselbe Stel- 
lung ein 149, 166; die elektr. 
Eigenschaften der Leg. andern 
sich 168. 170. —_s. Speise. 

Leydenfrost’scher Versuch, 
s. Spharoidalzustand. 

Leuchtsteine, Kiinstliche Dar- 
stellung derselben 133, 94. 228. 
— Strontian - Leuchtsteine 133, 
103; Baryt-L. 236; bonon. Stein 
244; Kalk-L. 133, 248. — KEr- 
regung der L. durch den Strom 
der Holtz’schen Maschine 136, 
336. 

Leucit, Beschaffenheit der Leucit- 
gesteine im Erzgebirge 136, 544. 
— Leucitbasalte im nérdl. Boh- 
men 136, 560. — Leucitauswiirf- 
linge vom Vesuy 147, 264. — 
Das Krystallsystem des Leucits 
quadratisch E VI, 201; fast alle 
Krystalle Zwillinge 203; ein Dril- 
ling 215; optisches Verhalten 209; 
regulére Formen unwahrscheinlich 
223; Bildung von L. aus vulka- 
nischen Daimpfen EK VI, 227. 

Licht, Mechanisches Aequivalent 
des Lichtes 125, 348. — Bis zu 
welcher Tiefe L. in Metalle, na- 
mentlich Silber, eindringt 129, 
182. 186. 193. — Licht eine Art 
Atombewegung 144, 260; wird 
durch Molekularbewegung ‘yeran- 
lasst 147, 101. — s. Licht-Aber- 
ration, -Aether, -Messung, -Wellen. 

Licht-Aberration, Klinkerfues’ 
Erklarung des negativen Resultats 
bei Arago’s Versuch iiber: Aberr. 
unhaltbar 144, 288. — Kinfluss 
der astronomischen Bewegungen 
auf die Lichtgeschwindigkeit nach 
Ketteler 144, 109. 363; zur Theo- 


Licht-Absorption — Licht-Brechung 251 


rie des Versuchs von Fizeau ib. 
die Drehung der Polarisations- 
ebne 146, 406; Einfluss der Erd- 
bewegung dabei 430; Aberr. in 
den anisotropen Mitteln 147, 404; 
Erweiterung der Fresnel’schen 
Theorie 412; Ergebnisse 426; 
Unveranderlichkeit d. Interferenz- 
streifen 147, 478; Wellenfliche 


bewegter doppeltbrechender Mit- 


tel 148, 435. — Allgemeine Theo- 
rie der Vorgange bei der Aberr. 
vy. Veltmann 150, 497; Anwen- 
dungen 519; Aberr. bei der Dop- 
pelbrechung 150, 530. 584. 
Licht-Absorption, Aenderung 
der Absorption in farbigen Flis- 
sigkeiten bei Zusatz eines zweiten 
Stoffes 124, 91; bei Aenderung 
der Temperatur 126, 264; Ergeb- 
niss 282. — Die Absorption ein 
Unterscheidungsmittel organischer 
Korper 126, 621. — Apparat v. 
Wild zur Bestimmung der Licht- 
absorption der Luft 134, 573. 
578; Absorptionskoefficient der 
Luft 575; Einfluss des Staubes 
576; der Lichtfarbe 577; grosse 
Abs. nahe dem Erdboden 134, 
581; desgl. in feuchter Luft 135, 
104. 107; in Staub u. bewegter 
Luft 135, 112. — Messung der 
Lichtabsorption in farb. Medien 
von Vierordt 140, 172: in gri- 
nem Glas 175. — Glan’s Apparat 
zur Messung der Lichtabs. 141, 
59; Abs. in Wasser 66; Alkohol 
68; Jodlésungen 69; Lésung y. 
Kochsalz, Kupfervitriol u. dopp. 
chromsaur. Kali 69. 70; Einfluss 
der Dichte, des Lésungsmittels u. 
d. Temperatur 71. 72; Uebergang 
d. Aetherbeweg. an d. Kérpermole- 
kiile die Ursache d. Lichtabs. 141, 
74. 83. — Lichtabs, mit chem. Zer- 
setzung verkniipft 143, 163. 169. 
— Zusammenhang der Lichtabs. 
mit Dispersion J, 615. 
Licht-Aether u. elektr. Fluidum 
scheinen nicht identisch 124, 507; 
150, 169; s. dagegen Edlund E VI, 
95, 148, 422. — Bestitigung der 
Hypothese Fresnel’s tb. die Fort- 
fiihrung des Aethers in einem be- 
wegten Mittel durch Versuche 


144, 364. 372. — Die Aenderung 
der Lichtgeschwindigkeit mit der 
Helligkeit erklart durch die in- 
nere Reibung des Aethers 145, 
124; desgl. die Lichtabsorption 
in d. Weltenraume 129, und die 
Warme des Aethers 132. — Hin- 
wirfe Sellmeyer’s gegen die An- 
nabme yon Fresnel u. Neumann 
hinsichtlich der Dichte u. Elasti- 
citét des Aethers 145, 400; Er- 
klarung der dem  gebundenen 
Aether zugeschriebenen Wirkungen 
durch das Mitschwingen d. Kér- 
pertheilchen 403. 520; Ursache 
der Refraktion und Absorption 
532. 533; experimentelle Veran- 
schaulichung 145, 539; Hinfluss 
der K6érpertheilchen auf die Fort- 
pflanzung des Lichts 147, 386. 
401. 525, s. Licht-Dispersion ano- 
male. — LHigenschaften des den 
Weltenraum erfiillenden Aethers 
E VI, 95. — s. Lichtwellen. 


Licht-Ausstrahlung, bei ver- 


schiedenen Kérpern in der Roth- 
gliihhitze verschieden 126, 507. 
--- Die Lichtausstrahlung mit der 
Temperatur verinderlich 185, 514. 
526. 


Licht-Beugung, Veranderung d. 


Beugungsspektrums durch ein 
Prisma 129, 340. — Erklarung 
der Abendrothe u. der Lichtfarb. 
durch triibe Medien aus d, Licht- 
beugung 131, 114. — Untersuch. 
der Beugungserscheinungen von 
Quincke bei durchsichtigen La- 
mellen 132, 321; Lamellengitter 
132, 361; 146, 1; neue Beugungs- 
erscheinung bei totaler und me- 
tallischer Reflexion 142, 561; 136, 
561; 142, 181. 191. 213; Pri- 
fung der v. Cauchy u. Neumann 
gegeb. Reflexionsformeln durch 
diese Erscheinungen 136, 561. 
586; Erschein. an Furchengittern 
146, 26; Verhalten des polarisir- 
ten Lichts bei der Beugung durch 
Gitter 149, 273. — LExperimen- 
telle Priifung der Theorie von 
Airy tiber die Talbot’schen Strei- 
fen 147, 604. 


Licht-Bilder, s. Photographie. 
Licht-Brechung, Bestimmung d. 


252 


Brechungsexpon. vy. Flissigkeiten 
nach Montigny 128, 581. — Ge- 
schichtliches ttber die Ermittlung 
des Brechungsindex bei flissigen 
und festen Kérpern 132, 1; Ver- 
fahren von Rithlmann 16. 177. 
— Bestimmung des Brechungs- 
exponenten yon Planglasern nach 
Quincke 132, 204. 214. — Be- 
stimmung der Brechung undurch- 
sichtiger Korper aus den Farben 
diinner Schichten von Wernicke 
139, 133. 138; 142, 560. — Mi- 
schungen von Cassiaél u. Oliven- 
él zur Bestimmung der Brechung 
solcher unklarer Kérper geeignet, 
die darin durchsichtig werden 
141, 627; schwefelsaur. Zinkoxyd- 
natron in seiner Mutterlauge un- 
sichtbar 627. — Bestimmung d. 
Lichtbrechung farbiger Kérper v. 
Christiansen 143, 258. — Groth’s 
Goniometer zur_Ermittelung der 
Brechung 144, 54. 

Einfluss der Dichte auf die 
Lichtbrechung stickstofffreier or- 
ganischer Flissigkeiten 123, 595; 
Berechnung des Brechungsexpon. 
einer Substanz aus denen der Be- 
standtheile 623. — Benutzung d. 
Lichtbrechung zur quantitativen 
Bestimmung yon Flissigkeiten 
126, 425. — Beziehung zwischen 
Lichtbr. u. Dichte 182, 193. — 
Die Aenderungen von Brechungs- 
expon. u. Dichte nahe, aber nicht 
vollig, proportional 133, 10. 52. 
— Beweis fir das Minimum der 
prismatischen Ablenkung von K. 
L. Bauer 131, 473; 182, 658; v. 
Most 139, 505; 141, 601. Be- 
merkung hierzu yon Kurz 140, 
658, — Der Einfluss, welchen 
nach Klinkerfues die Bewegung 
d. Lichtquelle auf d. Lichtbr. haben 
soll, nicht nachweisbar 132, 279. — 
Phasendnderung bei der Brech. 
der Lichtwellen 142, 177. 

Brechungsexponent von Riibél 
121, 403. 430 — Desgl. v. Wasser 
bei verschied. Temperatur 121, 
426: 133, 16 Tab. b; d, Brechungs- 


index nimmt von 0 bis 100° ste- | 


tig ab 132, 190; Brechungsindex 
fir die Fraunhofer’schen Haupt- 


Lichtbrechung 


linien 122, 191; 132, 180. 319. 
140, 29. — Brechungsexponent 
nach Landolt v. Methyl-, Aethyl-, 
Propyl-, Butyl- u. Amyl-Alkohol 
122, 547. 548; von essigsaur. u. 
buttersaur. Methyl; von ameisens., 
essigs., butters. u. valeriansaur. 
Aethyl; v. ameisens., essigsaur. 
u. valeriansaur. Amyl 551; von 
Aldehyd u. Valeral 555; Aceton 
u. Aethylither 556; Essigsaure- 
Anhydrid, Aethylen-Alkohol und 
zweifach essigsaur. Aethylen 557; 
Glycerin, Milchséure und Phenyl- 
siure 558; Bittermandelél 559; 
salicylige Saure, Methylsalicyl- 
siure 560; benzoesaur. Methyl 
und benzoesaur. Aethyl 122, 561. 
— Brechungsexp. nach A. Haagen 
von vierfach Chlorkohlenstoff, 
Chloroform und Aethylenchlorir 
131, 119; Bromathyl, Bromamy], 
Aethylenbromiir, Jodmethyl 120; 
Jodathyl, Jodamyl, Schwefelkoh- 
lenstoff, Schwefelchloriir 121; 
Phosphor- u. Arsenchlorir, An- 
timon-, Zinn-, Siliciumchlorid 122; 
Chlornatrium 131, 123. — Bre- 
chungsexp. nach Willner v. Mi- 
schungen aus Wasser, Alkohol u. 
Glycerin 133, 16; Alkohol und 
Schwefelkohlenstoff 17. 21; von 
Chlorzinklésung 133, 16 Tab. g.— 
Licht-Brechung des Alkohols vy. 
0.822 spec. Gew. 145, 72. 
Brechungsexponent des Blei- 
Thallium- u. Thonerdeglases 132, 
176. — Brechung der Fraunhofer’- 
schen Hauptlinien im Flintglas 
v. Rossette 140, 24; v. Merz 32. 
— Bei Silber der Brechungsindex 
fir rothe u. blaue Strahlen gleich 
129, 186; der Brechungswinkel 
in Metall eine konstante Grésse 
188; der Index fir Silber sehr 
verschieden 187; Exp. fiir Gold 
129, 202. — Theorie der Bre- 
chung in diinnen metallenen La- 
mellen EV, 621. — Brechungs- 
exponent einfach brechender Kry- 
stalle isomorpher Substanzen E VI, 
518. 578; desgl. einax. Krystalle 
517. 579; rhombischer 533. 581; 
monoklinoedrischer Krystalle 558. 
583. — s. Licht-Doppelbrechung, 


Licht-Brechungsiquivalent — Licht-Dispersion 253 


Licht - Brechungsaquivalent, 
Refraktionsaiquival., Bestimmung 
dess. fir d. meisten Grundstoffe 
v. Schrauf 126, 177; 127, 175. 
244; Einwend. v. Rihlmann 182, 
197; Schrauf’s Erwider. 133, 479. 
— Refraktionsaquival. verschied. 
Elemente v. Haagen 131, 125. — 
Weitere Begriindung d. Newton’- 
schen Refraktionsiquival. 183, 489. 
Licht - Brechungsvermégen, 
Zusammenhang mit d. Dichte im 
Mineralreich u. in d. organ. Natur 
129, 619. — Specif. Brechungs- 
verm. yerschied. Elemente nach 
Haagen 181, 127. — Prifung d. 
Formeln fir d. specif. Brechungs- 
verm. 133, 1. 48. 

Licht-Dispersion, Grésse der 

Dispersion durch d. Drehung d. 
Polarisationsebne im Quarz 122, 
631. — Aenderung d. Disp. im 
Wasser mit d. Temperatur 122, 
191; 132, 190. 319; 140, 29; im 
Schwefelkohlenstoff und Glycerin 
132, 3820; 137, 489. — Disp. in 
d. Gasen 124, 390. — Bestimm. 
d. Disp. bei undurchsicht. Kérpern 
aus d. Interferenzfarben diimner 
Schichten 139, 133. 188. — Kérper 
vy. bedeutender Disp. erscheinen 
im durchgehenden Lichte roth 139, 
149. — Kine durch Disp. bewirkte 
stereoskop. Erscheinung 143, 144. 
— Disp. im Kupfervitriol E VI, 
54. — Mousson’s Methode die 
Disp. in verschiedenen Theilen d. 
Spektrums e. Prismas zu messen 
148, 660; das Verfahren schon 
y. andern, zuerst v. Fraunhofer 
angewandt 149, 270; Mousson’s 
Erwider. 150, 495. — Zusammen- 
hang zwischen Disp. u. Absorp- 
tion J, 615. 

Prifung der Dispersionsformel 
von Christoffel an Mascart’s Be- 
stimmung der Wellenlinge und 
Brechungsexpon. 124, 53. — Ein- 
fache Formel fir d. Zusammenhang 
y. Dichte u. Wellenlinge y. Ket- 
teler 124, 397. 401. — Geschicht- 
liches tiber d. Behandlung d. Dis- 
persionsphinomens 140, 2; Prif. 
d. aufgestellten Formeln an der 
Beobacht, bei Kalkspath 10; Flint- 


glas 24, 31; Wasser 28; grosse 
Uebereinstimm. d. Beobacht. mit 
d. Reihe y. Ketteler 20. 28. 30. 
— Prifung d. allgemeinen Reihe 
140, 34; Einfluss d. 4ten Gliedes 
45; Priifung an Kalkspath 49; 
Quarz 50; Arragonit 51; Schwefel- 
kohlenstoff 52; Interpretation d. 
Konstanten 140, 177; Abhangigk. 
derselben y. d. Dichte 191; y. d. 
Molekularkonstitution 140, 200. — 
Allgemeine Dispersionsformel von 
Ketteler J, 169. — Einwiirfe 
gegen Briot’s Dispersionstheorie 
134, 118. 

Anomale Dispersion, Auf- 
findung derselben vy. Christiansen 
beim Fuchsin 141, 479; 143, 250. 
— In den Metallen die Disp. um- 
gekehrt wie in d. durchsichtigen 
Kérpern 142, 163. — Nach Kundt 
zeigen alle Kérper mit Oberflachen- 
farbe anom. Disp. 142, 164. 168; 
143, 268. — Dass Joddampf (Jod 
hat Oberflachenfarbe) roth stirker 
bricht als blau 1862 vy. Le Roux 
beobachtet 142, 168. — Ver- 
grésserung der Disp. durch einen 
metall, Konyexspiegel 143, 147. 
— Die Methode der Untersuch. 
mit Prisma zweckmassiger als die 
durch Interferenz 143, 152. — 
Nutzen pulverférmiger  farbiger 
Kérper 143, 257. — Mittel und 
Methoden der Untersuchung yon 
Kundt 148, 259; 144, 132. — 
Erscheinungen bei Kérpern ohne 
deutliche Oberflachenfarbe 143, 
268 — Nachweis d, anom. Disp. 
vy Soret durch Umgebung des 
Prismas mit dem Loésungsmittel 
143, 326; 144, 136. — Kéorper 
mit anom. Disp. u. Oberflichen- 
farbe sind dichroitisch 143, 150. 
— Anom, Disp. bei Kobaltglas 
144, 130; Berlinerblau in Oxal- 
siure gelést 131; Dispersions- 
kurven verschiedener Kérper 144, 
134; 145, 67; bei Cyanin 145, 
73; Fuchsin 145, 74. 76; 146, 
155; tbermangansaur. Kali 145, 
75. — Ursache der undeutlichen 
Rinder der stark’ absorbirten 
Strahlen 145, 71. 164. 

Erklarung der anom. Disp. v. 


254 


Kundt 142, 166; 148, 262. — 
Nach vy. Lang entsteht d. anom. 
Disp. aus mangelhafter Achro- 
masie d. Auges 143, 270; Kundt 
dagegen 143, 259; 144, 136. — 
Theorie der anom. Disp. v. Sell- 
meier 143, 272. 278, s, auch 144, 
186; Mitschwingen der Korper- 
theilchen u. ihre Rickwirkung auf 
die Aetherschwingungen 145, 399. 
520; 147, 386. 525. — Erklirung 
der anom. Disp. v. O. E. Meyer 
145, 80. — Gesetz d anom. Disp. 
v. Ketteler J, 166; Priif. durch 
d. Versuch 179. 
Licht-Doppelbrechung, Opt. 
Axen d. allgem. Wellenoberflache 
v. Cauchy u. Neumann 121, 239. 
— Viele tetragonale u. hexagonale 
Krystalle optisch zweiaxig 121, 
328; 126, 411. — Leichter Nach- 
weis des Temperatureinflusses auf 
d. Doppelbr. 123, 179; 129, 346. 
— Doppelbr. in longitudinal u. 
transversal schwingenden Glas- 
streifen 123, 541. 553; 146, 316. 
— Struktur d. Berylls u. anderer 
einaxiger Krystalle, wodurch sie 
zweiaxig erscheinen 124, 448. — 
Definition d. opt. Axen nach Des- 
cloiseaux 126, 890. — Dispersion 
der opt. Axen 394; Ermittelung 
der Warmewirkung auf die Axen 
405; Doppelbrech. in kubischen 
Krystallen u. isotropen Substanzen 
407; innere Struktur kleiner Kry- 
stalle 126, 423. — Bestimmung 
d. Brechungsexponenten doppelt- 
brech. Krystalle aus dem Polari- 
sationswinkel 127, 150. 156; Be- 
richtigung 129, 479. Ableit. 
d. allgem. Bewegungsgleichungen 
fir schiefwinkl. opt. Axen 135, 
43. — Apparat von Groth zur 
Bestimm. d. opt. Hauptschnitte u. 
opt. Axenwinkel 144, 42. 49. 
Bestimmung d, drei Hauptbre- 
chungsexponenten des Seignette- 
salzes 121, 197; Winkel d. wahren 
opt. Axen darin 200; Geschwin- 
digkeit d. gelben u. rothen Lichts 
in den Hauptrichtungen 210. — 
Winkel der wahren opt. Axen u. 
Brechungsexpon. fiir gelbes und 
rothes Licht beim Arragonit 121, 


Licht-Doppelbrechung — Interferenz 


398; fiir die Fraunhofer’schen 
Hauptlinien 140, 51. — Haupt- 
brechungsexponenten des Lises 
121, 573. -— Winkel d. optischen 
Axen beim unterschwefelsaur. Ba- 
ryt 180, 643. — Brechungsexp. 
des Jodsilbers 132, 296. — Opt. 
Axen im tiberchlorsaur. Ammoniak 
133, 223. — Disthen und Gyps 
zeigen im Stauroskop ein schiefes 
festes Kreuz beim Drehen 196, 
156, 162. — Brechungsindices d. 
ordentl. u. ausserordentl. Strahlen 
fiir die Fraunhofer’schen Haupt- 
linien beim Kalkspath 140, 10. 
49; Quarz 50. — Doppelbr. langs 
der Axe im Quarz 140, 461. 478; 
Einfluss d. Warme auf d. Expo- 
nenten 123, 524. — Doppelbrech. 
im Jod 148, 439; bei gedriicktem 
Glas, Leim u. anderen plastischen 
Substanzen 146, 314. 316. 
Hauptbrechungsexp. beim Kupfer- 
vitriol E VI, 51; Einfluss d. Tem- 
peratur darauf 95. 

Licht-Emission, gs. Licht-Aus- 
strahlung. 

Licht-Erregung, wird durch die 
Bewegung d. Molekile veranlasst 
144, 260; 147, 101. 

Licht - Erscheinungen, beim 
Schleifen harter Steme 150, 328. 
— s. Heiligenschein, 

Licht- Geschwindigkeit, Hin- 
fluss der astronom. Bewegungen 
auf die Geschwindigkeit d. Lichts, 
Doppler’s Princip 144, 109; Be- 
stitigung der Fresnel’schen Hy- 
pothese tiber die Fortfithrung des 
Aethers nach Versuchen durch 
Ketteler 364. 372; Modifikation 
des Versuchs von Boscoyich 144, 
370. — Zunahme d. Lichtgeschw. 
mit d. Helligkeit nach Interferenz- 
versuchen von J. J. Miller 145, 
87. 121; Erklarung d. Aenderung 
d. Lichtgeschw. u. d. Extinktions- 
vermégens im Weltenraum aus 
d. Reibung d. Aethers 128. 131; 
die Aenderung so klein, dass die 
Sterne nicht als Spektrum sich 
zeigen 145, 129. — s. Aether. 

Licht-Interferenz bei einem 
Gangunterschied der Strahlen v. 
15000 Wellen 124, 627. — Me- 


Lichtmesser — Licht-Polarisation 


thoden Licht interferiren zu lassen 
132, 29; Beugung an durchsich- 
tigen Lamellen 133, 321. — Kom- 
pensation des Gangunterschiedes 
zweier interferir. Strahlen bei 
Anwendung von weissem Licht 
140, 622; 141. 399; bei cirkular 
polarisirtem Licht 141, 393. — 
Tnterferenzerschein. bei d. Reflex. 
_ ¥. Selen und Glas 143, 438. — 
Darstellung lebhafter Interferenz- 
streifen um die Spiegelbilder von 
Lichtern 149, 128; ahnl. Beobacht. 
v. Feussner 149, 561. — Ver- 
schiebung der Fransen bei grossen 
Gangunterschieden durch d. Aen- 
derung der Wellenlange in Folge 


d. Amplitudendnderung 150, 311. | 


— Ableit. d. Talbot’schen Streifen 
v. Dvorak 150, 399. — Erklir. 
der Stefan’schen Nebenringe von 
Mach 150, 625; Darstell. grader 
Nebenstreifen u. analoger Inter- 
ferenzerscheinungen 631. 634. — 
s. Kompensator, Licht-Beugung, 
Ringe. 

Lichtmesser, Photometer, Ein- 
faches Instrument v. Roscoe zur 
meteorolog. Lichtmessung in ver- 
gleichbarem Maass 124, 353. — 
Vogel’s Photometer zur Bestimm. 
der chem. Lichtstirke 134, 146. 
— Tangentenphot. y. Bothe 128, 
628. — Phot. v. Yvon 148, 334; 
y. Foucault 150, 318. — Modi- 
difikation d. Bunsen’schen Phot. 
von Carstaedt 150, 552; zweck- 
miassigste Einrichtung und Be- 
obachtungsweise nach Riidorff 
J, 234, 238. 

Lichtmessung, Photometrie, das 
Maximum d. Intensitat des durch 
farblose Glassitze gehenden Lichts 
wird beim Polarisationswinkel er- 
reicht 127, 608; 128, 163. — 
Neue Siitze v. Zéllner tiber die 
Helligkeit zweier v. einer dritten 
beleuchteten Kugeln 128, 51; Ein- 
fluss der Unebenheiten d. Ober- 
flache 57; Lichtmenge d. verschied. 
Mondphasen 128, 261; Lichtver- 
haltnisse der Planeten 263. — 
Vierordt’s Methode zur Messung 
der Stirke des farbigen Lichts 
137, 200; Lichtstarke d. Spektrums 


255 


d. Petroleumflamme 214; des v. 
Pigmenten reflektirten Lichts der 
_ Petroleumflamme 217; d. Sonnen- 
spektrums 137, 222. — Messung 
d. Lichtabsorption in einem hell- 
griimen Glase 140, 175. — Siitze 
der Photometrie y. W. v. Bezold 
analog gewissen Theoremen iiber 
Anziehung 141, 91. — Intensi- 
taitsverhiltniss zweier Lichtempfin- 
dungen nach Fechner 150, 465; 
nach Plateau 472. — Vergleich 
der Empfindungsstérken ungleich- 
artiger Helligkeiten E VI, 386. — 
Messung d. Helligkeitsverhiiltnisses 
d. Mischfarben zweier Petroleum- 
lampen E VI, 403; einer Lampe 
u. der Himmelsbliue 415. — Ex- 
perimenteller Beweis v. der Ab- 
nahme der Lichtstirke mit dem 
Quadrat der Entfernung 150, 551, 
Chemische Intensitiit d. direkten 
u. zerstreuten Sonnenlichts 128, 
291; Ursache der ungentigenden 
Uebereinstimm. zwischen der Be- 
obachtung u. d. Theorie v. Clausius 
129, 330. — Chem. Intensitit d. 
Tageslichts za Kew u. Para 132, 
404, 418. — Chem. Intensitat d. 
gesammten u. zerstreuten Tages- 
lichts zu Lissabon bei verschied. 
Sonnenhéhe E V, 177; zu Kew 
in verschied. Jahreszeiten 190. 


Licht-Polarisation, D. Ursache 


d. schwarzen Kreuzes in Stiirke- 
kérnchen, Krystalllinsen u. del. 
verschieden von der in einaxigen 
Krystallen 123, 141. — Nachah- 
mung u. Erklarung d. Haidinger- 
schen Farben- ( Polarisations - ) 
Biischel 1238, 145. — Depolari- 
sation d. Lichts durch Zerstreuung 
123, 388; durch Doppelbrechung 
vieler kleinen Krystalle 404; Re- 
sultat 415. -- Unpolarisirtes Licht 
besteht aus polarisirten Strahlen- 
stiicken 124, 628. — Nach Mas- 
cart d. Lichtschwingungen senk- 
recht zur Polarisationsebene 1381, 
153. — Helligkeit des von einer 
Turmalinplatte durchgelass. Lichts 
141, 312. — Ketteler’s Theorie 
d. Drehung d. Polarisationsebene 
durch die Bewegung des Mittels 
gemiiss Fizeau’s Versuch 146, 406 


? 


256 


Bestiitig. d. Fresnelschen Werthes | 
der Konstanten k& dadurch 416; | 


desg]. der Ansicht von Fresnel, 
dass die Schwingungen d. polaris. 
Lichts senkrecht zur Polarisations- 
ebene sind 430. — Die Polarisat. 
in der Atmosphiare vy. d. Reflexion 
an Luft herriihrend 148, 84. ~— 
Polarisationserscheinungen an ein- 
axigen Krystallplatten im polaris. 
Licht J, 491. 

Cirkular-Polarisation, In 
links drehendem Quarz pflanzt 
sich links cirkulares Licht schneller 
fort als rechts cirkulares, in rechts 
drehendem das rechts cirkulare 
schneller 124, 626. — Die Kom- 
pensation d.Zuckerlés. durch Quarz 
vollstindiger als durch Terpentin- 
u. Citronendl 126, 658. — Dreh- 
kraft d. Quarzes firWarmestrahlen 
128, 487. — Zusammenhang zw. d. 
Krystallform d. Quarzes u. seinem 
Drehvermégen 137, 484. — Kry- 
stallform u. Drehvermégen d. tiber- 
jods. Natrons 137,436; seine Dreh- 
kraft grosser als beim Quarz 439. 
— Starkes Drehvermégen der 
Krystalle des Benzils 137, 629. 
— Rechts--u. linksdrehende Kom- 
binationen von Glimmerblattchen 
138, 628; riihren v. Reusch her 
637. — Drehung vy. unterschwe- 
felsaurem Blei u. unterschwefels. 
Kali 139, 229. 236; von unter- 
schwefels. Kalk u. unterschwefels. 
Strontian 233; d. Lésungen dieser 
Salze drehen aber nicht 224. 237; 
auch das Doppelsalz von unter- 
schwefels. Strontian u. Bleioxyd 
nicht 1389, 234. — Benzil u. iiber- 
jods. Natron drehen im krystallis. 
Zustand, aber nicht im geldsten 
141, 301. 303; Kampher d. Pat- 
schuli, Menthol, Kampher v. Bor- 
neo, Terekamphen, Terpentin- 
Monochlorhy drat drehen inLésung, 
aber nicht in Krystallen 141, 302. 
304. — Die Krystalle v. Aethylen- 
diamin drehen, die damit iso- 
morphen v. schwefels. Platindiamin 
aber nicht 148, 496. 

Einfluss des Lésungsmittels auf 
das Drehvermégeu geléster Sub- 
stanzen 148, 337; Rohrzucker in 


Licht-Polarisation 


Wasser und Alkohol 343. 350; 
Cubebenél in Alkohol, Benzol, 
Chloroform 343. 351; Cinchonin . 
in Chloroform, Alkohol u. deren 
Mischungen 343. 352. 363; schwe- 
felsaur., salzs. u. salpeters. Cin- 
chonin in Alkohol u. Wasser 148, 
343 bis 357; Brucin in Alkohol 
u. Chloroform 344. 359; Podocar- 
pinsdure in Alkohol u. Aether 344. 
360; Podocarpinsaur. Natron in 
Wasser und Alkohol 344. 361; 
Phlorizin in Alkohol u. Holzgeist 
148, 344. 362. 

Die Cirkular- Polarisation be- 
dingt durch d. hemiedrische He- 
misymmetrie d. Krystallform 137, 
448, s. auch 441. -— Formel v. 
Boltzmann fir d. Zusammenhang 
zwischen der Drehung d. Polari- 
sationsebene u. der Wellenlange 
J, 129. 

Magnetisches Drehvermé6- 
gen, geht in Glas durch elektr. 
Entladungen verloren 135, 241; 
in Flissigkeiten nicht 243; Wir- 
kungsweise d. Magnets 246. 248. 
-- Schnelle Kihlung oder Pres- 
sung der Glaser schwicht das 
magn. Drehvermég., hebt es aber 
nicht auf 137, 272. 280. 282; 
Drehung im Quarz 281; Einfluss 
der Temperatur 286. — Ermitt- 
lung der zur magnet. Drehung 
der Polarisationsebne in Flintglas 
erforderl. Zeit 149, 326. 340. 

Elliptische Polarisation 
bei d. totalen Reflexion 127, 199. 
— Geschichtl. titber d_ ellipt. Po- 
laris. 128, 355; Priif. d. Cauchy- 
schen Theorie durch Quincke 360. 
— Ellipt. Polaris. bei metall. Re- 
flexion 128; 541; Einfluss der 
Dicke d. Metalles 129, 207. 

Lamellar - Polarisation, 
ribrt beim Alaun v. tangentieller 
Spennne der Schichten her 132, 
621. 

Polarisations - Apparate, 
Dove’s Polarisationsprisma aus e. 
rechtwinkl. gleichschenkl. Kalk- 
spath 122, 18. 456. — Polarisa- 
tionsprisma y. Hartnack u. Praz- 
mowsky 127, 494; 128, 336. — 
Kinrichtung und Anwendung des 


Licht-Polarisationsbiischel — Linsen 257 


Polarisationsmikroskops von Des- 
cloiseanx 126, 400. — Modifikation 
des Kobellschen Stauroskops und 
Nérrembergschen Polarisationsmi- 
kroskops 128, 446. — Polarisa- 
tions- Instrument nach Groth fir 
krystallograph. Zwecke 144, 37; 
Einrichtung des Stauroskops zur 
Bestimmung der Lage der opt. 
Hauptschnitte 41; Axenwinkel- 
apparat 144, 49. — Polarisation 
durch wiederholte Spiegelung mit- 
telst d. Polyoskops 132, 477. — 
Jamin’s Polarisator 137, 174. 

Licht - Polarisationsbischel, 
Haidingersche, s. Licht-Polarisat. 
Licht-Reflexion, Lage d. mehr- 
fachen Bilder in ebenen Glasspie- 
geln 122, 462; Erklarung dazu 
127, 450. — Geometr. Sitze iiber 
die Reflexion an Krystallen 126, 
466. — Geschichtl. tiber d. Ein- 
dringen des total reflekt. Lichts 
in das diinnere Medium 127, 1; 
die Tiefe des Eindringens nimmt 
nach Quincke mit wachsendem 
Einfallswinkel ab 7; Einfluss der 
Polarisation u. Wellenlange dabei 
8. — Bei der totalen Reflexion 
wird elliptisch polarisirt. Licht re- 
flektirt u. dringt solches auch in 
d. diimnere Medium 127, 203; d. 
Intensitaét d. einfallenden Lichts 
ohne Hinfluss 235, — Phasen- 
anderung bei totaler und metall. 
Reflexion nach Quincke 132, 569; 
nach Jochmann 1386, 561. — 
Tiefe, bis zu welcher das Licht 
in Metalle eindringt 129, 182. — 
Lichtreflexion an sphar. Flachen 
bei endlichen Einfallswinkeln 130, 
497. — Bestitigung der Erklar, 
Fresnel’s yon der Reflex. an matt 
geschliffenen Flachen durch Ver- 
suche 134, 333. — Phaseninder. 
bei der Reflex. in Glas 142, 196; 
in Luft 211; Interferenz direkter 
a. streifend reflektirt. Lichtwellen 
222. — Bei sehr diinnen Lamellen 
folgt die Reflex. anderen Gesetzen 
als bei dicken 142, 394. — Theorie 
d, Reflex. an diinnen Metalllamellen 
E V,621; Vergleich mit d. Erfahr. 
631. — Poitier’s Angaben ib. d. 
Reflex, an durchsichtigen Kérpern 


und Metallen meist schon durch ~ 
Quincke bekannt 148, 311; Poitier 
dagegen 650; Quincke’s Erwide- 
rung 149, 571. — Das v. Edelopal 
oder anderen Kérpern reflektirte 
farbige Licht nicht vy. Interferenz 
herrihrend 150, 306. — Bestim- 
mung d. Haupteinfallswinkels u. 
Hauptazimuths fiir die verschied. 
Fraunhoferschen Linien bei der 
Reflex. an Metallen J, 342; an 
Carthamin 347. 


Lichtsaule bei einer Feuersbrunst | 


J, 21. 


Licht-Wellen, Grundgleichungen 


v. Lorenz fiir d. Wellenbewegungen 
des Lichts, aus denen alle Licht- 
phanomene sich ergeben 121, 585. 
592; Schliisse daraus auf die 
Struktur d. Kérper 600. — Die 
Schwingungen des unpolarisirten 
Lichts sind gradlinig u. in einer 
langen Wellenreihe von gleicher 
Richtung 124, 625. 627. — Nach 


‘Sohncke dndert sich die Wellen- 


lange durch d. Bewegung d. Licht- 
quelle, Doppler’s Princip; gegen 
Klinkerfues 182, 279. 292; das- 
selbe bestitigt auch Ketteler 144, 
110, 123; Erweiterung d. Princips 
550. 563; Berechnung der Ge- 
schwindigkeit d. Lichtquelle fiir 
e. bestimmte Aenderung d. Wellen- 
linge 146, 115. — Phasendnder. 
d. Lichtw. bei d. Reflexion 132, 
569; 136, 561; 142, 192; bei d. 
Brechung 142, 177. — Aenderung 
d. Fortpflanzungsgeschwindigkeit 
mit d. Schwingungsamplitude 150, 
311.5316, 

Bestimmung d. Wellenlange nach 
Angstrém 128, 489. — Wellen- 
lange d. blauen Indiumlinie 124, 
637; der Streifen im Spektrum 
einer Geissler’schen Wasserstoff- 
rohre 133, 12. 35; der hauptsich- 
lichsten Fraunhofer’schen Linien 


140, 9. 


Lichtenbergische Figuren, s, 


Elektr. Figuren. 


Lignum nephriticum, s. Holz 


nephritisches. 


Linsen, Merkwird. Punkte in L. 


u. Linsensystemen 129, 466. — 
Analyse d. Brechungsverhiltnisse 
17 


258 


fiir Strahlen vy. Objektpunkten ganz 
in d. Nihe d. Linsenscheitel 130, 
100, — Lichtbrechung in sphar. 
Linsen bei endl. Kinfallswinkeln 
130, 497. 512. — Zehn Funda- 
mentalpunkte eines belieb. Systems 
v. centrirten brechenden Kugel- 
flachen 142, 232; Konstruktion d. 
opt. Bilder 240; Verzerrung bei 
d, Abbildung kérperl. Objekte in 
Richtung d. Axe 248. — Hinfache 
_Ableit. d. dioptrischen Grundfor- 
meln fir ein System centrirter 
Kugelflichen 149, 354. — Neue 
Formel fir d. Beziehungen zw. 
Brennweite u. konjugirten Punkten 
J, 460. — s. Bilder, Okular. 

Lithion, Grosser Gehalt an L. in 
e. Mineralquelle v. Cornwall 123, 
659. — Isomorphie d. Lithionsalze 
mit d. Natron- u. Kalisalzen 128, 
311. 

Schwefelsaur. L., Krystallform 
128, 311; Verbind. mit schwefels. 
Kali u. Natron 312. 315; saures 
schwefels. L. 133, 142. — Unter- 
schwefels. L., Krystallf. 128, 320. 
— Ueberjodsaur. L. 134, 387. — 
Chroms. L. 128, 322; Dichroms. 
L,, chroms. Ammoniak-L., 324. 
— Arseniksaur. L. 128, 325. — 
Molybdansaur. L. 128, 327. 

Lithionglimmer, s. Glimmer. 

Lithium, Trennung v. Kalium 129, 
644. 

Longuliten, Bedeut. 142, 326.334. 

Luft, atmospharische, Aus- 
debn. derselb. bei d. Wolkenbild. 
123, 646; 125, 618. — Die Zu- 
sammendrickbarkeit d. Luft bei 
100° dem Mariott. Gesetz ent- 
sprechend 126, 607; 127, 174. — 
Bestimm. d. specif. Warme d. L. 
bei konstant. Volumen mit dem 
Metallbarometer von Kohlrausch 
136, 618; Kurz dazu 138, 335; 
desgl. Boltzmann 140, 254, 263. 
— Specif. Warme d. L. bei konst. 
Volumen nach Witte 138, 155. — 
Nachweis d. Luftgehalts im Wasser 
mittelst eines tief herabgehenden 
Wasserrohrs 143, 142. — s. Atmo- 
sphare, Licht-Absorption. 

Luftblasen, s. Blasen. 

Luftdampfung, regulirbare, fiir 


Lithion — Magnete 


Magnetstibe, Drehwaagen usw. 
149, 416; fiir Spiegellibellen 419. 
Luftplatten, s. Platten. 


Luftpumpe, Hinricht. d. Queck- 


silberluftpumpe nach Poggendorff 
125, 151. — Quecksilberventil- 
luftp. v. A. Mitscherlich 150, 420. 
— Schlagwerke in Gang zu setzen 
unter d. Luftp. durch Elektricit. 
134, 434. — Wasserlu{tpumpe v. 
Christiansen 146, 155. — Luftp. 
von Jagn durch hydraul. Stoss 
wirkend 148, 317. 

Luftthermometer, s. 
meter. 

Lullinseher Versuch, Bei ge- 
wissen Substanzen erfolet d. Durch- — 
bohrung an d. posit., bei andern 
an d. negat. Spitze 128, 603. 


M. 


Maasse, s. Gewicht, Messen. 

Maclurin, fluorescirt nicht 134, 
159, 

Magdalaroth, d. i. Naphtalinroth, 
Fluorescenz 148, 27; 146, 74. 

Magnesia, s. Talkerde. 

Magnesium, Leichter Nachweis d. 
Diamagnetismus d. Daimpfte 131, 
657. — Warmeausdehnung d. ge- 
schmolzenen Magn. 138, 31. — 
Das Licht emer Magnesiumzink- 
legirung billiger u. ebenso intensiv 
wie das v. Magn. 125, 644. 

Magnete, Bestimm. d. Koercitiy- 
kraft in Staben aus verschied. Stahl- 
sorten 121, 431. — Verhaltniss 
d. Erregungsdauer beim Magne- 
tisiren v. Stahlstében zur Wirkung 
123, 49; Wirkung d ersten Im- 
pulses 53; entgegengesetzter Im- 
pulse 60; v. Erschiitterungen 67; 
spontane Veraénderungen in magn. 
Stahlstaben 71. 82; Wirkung d. 
Anker 85; Vorgang beim Magne- 
tisiren 123, 88. — Drehspihne v. 
Stahl u. Eisen sind magnetisch; d. 
Stidpol beim Anfang, d. Nordpol 
beim Ende d. Drehung 123, 176. 
—Vertheil. d..Magnetismus in wei- 
chen an d, Ende eines Magnet- 
stabes angelegten Hisenstiben 125, 
276. —- Aenderung des magnet. 
Moments in Kisen- oder Stahl- 


Thermo- 


Magneteisen — Magnetismus 259 


stiiben beim Ziehen derselben 126, 
87; beim Durchleiten e. galvan. 
Stroms 101; beide wirken wie 
Erschiitterungen 126, 117. 122. 
— Das angeblich durch Magnete 
bewirkte Schweben v. Mohammed’s 
Sarg unméglich 126, 368. — Be- 
stimm. d. Kraft d. Magnete nach 
d. Kompensations- oder Nullme- 
thode 133, 317; dieselbe bestatigt 
die v. Hacker zw. Tragkraft u. 
Gewicht d. Magnete geftind. Re- 
lation 135, 148; das Gesetz zw. 
Tragkr. u. Gewicht schon vy. Dan. 
Bernoulli ausgesprochen 136, 634; 
Bestimm. d. gegenseit. Schwachung 
aufemander gelegter Lamellen nach 
d. genannten Methode 135, 151; 
desgl, der Aenderungen d. Mag- 
netkraft beim Aneinanderstossen 
u. Trennen d. Streichmagnete 135, 
895; Starkung d. magnet. Aktion 
durch Anlegen vy. weichem Hisen 
410. — Beziehung d. Pole zur 
magnet. Vertheilungskurve 136, 
137. — Miller’s Verfahren das 
Gesetz d. Fernewirk. eines Poles 
darzulegen 136, 154. — Messung 
d. freien Magnetismus in Stahl- 
magneten nach absolut. Maass v. 
Schneebeli E VI. 146; Bestimm. 
der Lage d. Pole in Stabmagn. 
152; Anwend. zur Korrektion d. 
Tangentenbussole 166. — Lage 
der Polpunkte nach Riecke 149, 
63; in e. elliptisch gestalteten 
Magnet 67; in d. Nadel d. Tan- 
gentenbussole 71. — s. Magne- 
tismus. 


tionsellipsoide durch d. Versuch 
nicht bestétigt 141, 453. — Aen- 
derung d. Magn. in e. ténenden 
magnet. Hisendraht in Folge der 
Dichtedinderungen durch d. lon- 
gitudin. Schwingungen 139, 499. 
— Beschaffenheit des unter Hin- 
fluss e. starken Magnets galvan. 
reducirten Kisens 149, 344; ge- 
ringe Koercitivkraft u. bedeutende 
physiolog. Wirkung desselben in 
d. Induktionsspirale 347. 348. 
Wiedemann’s Untersuch. des 
Magn. d. Salze magnetischer Me- 
talle 126, 1; in Lésungen der 
Magn. der Koncentration proport. 
10; Einfluss d. Lésungsmittels 11; 
mit wachsender Temperatur der 
Lésung nimmt der Magn. ab 17; 
bei analog zusammengesetzt. Salzen 
desselben Metalles das Produkt 
aus specif. M. u. Atomgew. kon- 
stant 23; der M. trockner u. ge- 
léster Salze fast gleich, d. Krystall- 
wasser ohne Hinfluss 29; Analogie 
zw. magnet. u. elektrolyt. Ver- 
halten d. Salze 32; Anwend. der 
Theorie auf d. Beobachtungen 126, 
33. 38. — Abander. d. Messappa- 
rates 135, 179; Magnet. u. Atom- 
magnetismus d. gelosten Didym-, 
Cer- u. Lanthansalze 181; Kupfer- 
salze 183; d. festen Salze 186; aus 
zwei diamagnet. Bestandtheilen, 
Brom u. Kupfer, kann e. magnet. 
Verbind, entstehen 186. 194, 234; 
die Kupferoxydulsalze diamagnet. 
194; Verhalten d. Nickelsalze 135, 
195; d. oxalsauren Hisendoppel- 


M agneteisen, s. Hisenoxydul. salze 205; d. Chromoxydsalze 207; 
Magnetfeld, s. Elektrodynamik. d. sogen. Kobaltiaksalze 208; d. 
Magnetismus, Hinfluss d. Tem- Oxydhydrate magnetischer Me- 


peratur auf d. temporéren Mag- 
net. in Eisen u. Stahl 122, 347; 
auf d. permanenten 355. — Die 
Schwachung d. Magnet. beim Er- 
wiirmen durch thermoelektrische 
Stréme bewirkt 139, 660. — Durch 
Magnetisiren eines Stabes werden 
dessen Linge u. Leitungswider- 
stand verdndert 128, 197. 201. 
203. — Bemerkung zu Weber’s 
Gesetz d. Magnetisirung d. weichen 
Eisens 133, 53. — Neumann’s 
Gesetz ttber d. Magnet. d. Rota- 


talle 208. 218; der Oxyde der- 
selben 221; d.Schwefelmetalle 224 ; 
d. Cyanmetalle 225; bei Zersetzung 
durch doppelte Wahlverwandt- 
schaft bleibt d. Magn. unverindert 
198. 204; Resultate 135, 233. 
Nachweis des Magn. d. Sauer- 
stoffs durch Seifenblasen 181, 656. 
— Ermittelung der zur Magne- 
tisirung u. Entmagnetisirung d. 
Flintglases erforderlich. Zeit 149, 
325. 340. 
Magnetismus, Elektro-Magn., 
ili 


260 Magnetismus — Mangan 


Abhangigkeit d. Stirke d. Elektro- 
magnete y. der magnetisirenden 
Kraft 121, 125. — Verhdltniss. d. 
magnetisir. Kraft zum Gewicht 
d. Magnetisirungsspirale 126, 172. 
— §Spiralen aus unbesponnenem 
Kupferdraht zur Magnetisirung 
nicht vortheilhaft 127, 237. — 
Der Magnetismus wichst nur bis 
zum Sattigungszustand proport. 
der magnetisir. Kraft 133, 58; 
Einfluss d. Lange u. d. Durch- 
messers d. Stabe darauf 68. 81. 
— Grenze d. Magnetisirbarkeit d. 
Gewichtseinheit Eisen 137, 518. 
529. — Das Verhalten v. Stahl- 
stiiben gegen Stréme v. ungleicher 
Richtung u. Starke deutet auf Be- 
weg. d. Theilchen 183, 323. 335. 
— Verhiltniss d. Stromstirken in 
e. vertikalen Magnetisirungsspirale, 
wenn darin Hisenstibe v. gleich. 
Lange aber ungleichem Gewicht 
schwebend getragen werden 141, 
407. 425; Prifung d. Harte d. 
Stahlsorten dadurch 422. — Trag- 
kraft hufeisenférm. Elektromag- 
nete 142, 252; Ursache d. wider- 
sprechenden Resultate verschied. 
Beobachter 264. — Das Lenz- 
Jacobi'sche Gesetz nur bis zur 
halben Sattigung giltig 142, 461. 
467. — Allgemein. Theorem die 
Wirkung d. Magnetisirungsspiralen 
zu berechnen J, 217. — Bestim- 
mung d. Magnetisirungskonstante 
nach Oberbeck 135, 74. — Er- 
mittelung d. Magnetisirungsfunk- 
tion v. Stoletow 146, 439. 446; 
v. Riecke 149, 433. 437; Bezie- 
hung zur Molekulartheorie 149, 
471. — Kirchhoff's Theorie d. 
Magnetisirung eines Eisenringes 
durch einen spiralig um ihn ge- 
fihrten Strom E V, 1. — KEin- 
fluss v. Metallhiillen auf d. Mag- 
netisirung vy. Nadeln durch den 
Strom der leyd. Batterie 122, 
304. 

Der in e. Kisendraht durch e. 
elektr. Strom erzeugte Transversal- 
magnetismus veranlasst beim Kr- 
schittern d. Drahtes elektr. Stréme 
darin 126, 120; 137, 569; Hin- 


fluss d. Transversalmagnetismus 


Magnetismus, 


auf d. Torsion der Drahte 137, 
581; Uebereinstimm. d. transver- 
salen u. gewohnl. Magnetismus 589. 

Beseitigung der die elektro. 
magnet. Maschinen schwichenden 
durch die bewegl. Magnete indu- 
cirten Stréme 137, 483. — Elek- 
tromagnet. Rotationsapparat von 
Krebs 147, 615. — Bedingungen 
fir d. zweckmissige Ausnutzung 
elektromagnet. Motoren 150, 583; 
Anwendung v. Polarisationsbatte- 
rien dabei 589 -- s. Magnete. 
tellurischer, 
Bestimmung d. absoluten horizon- 
talen Intensitét durch Strommess. 
138, 2; 149, 171. — Ermittlung 
d. horizont. Komponente d. Erd- 
magnetismus auf chem. Wege 144, 
640. — Deklination, Inklination 
u. horizont. Intensitat, sowie deren 
Sakularvariationen fir Géttingen 
138, 173. — Intensit. d. Erdmag- 
netism. zu Géttingen und Marburg 
149, 176; E VI, 20. — Magnet. 
Deklination im Jahre 1692zua Bres- 
lau E VI, 175. — Die Verschie- 
bung d. magnet. Erdpole gegen 
die geographischen vy. d. Konfi- 
guration d. Festlandes herrthrend 
E V, 593. 603; Lage d. magnet. 
Pole der Erde 601. — Der Erd- 
magnetismus rihrt nach Zéllner 
v. den durch strémende Flissig- 
keiten erregten elektr. Strémen 
her 148, 649. 

Magnetische Warmekompensa- 
tion d. Bifilarmagnetometers 127, 
433. — Weber’s kompensirtes 
Magnetometer zur Bestimmung d. 
Horizontalintensitat 142, 547. — 
Vertikalraagnetometer vy. Wild zur 
Bestimmung d. Vertikalintensitat 
148, 119. — Vorsicht bei Benutz. 
v. Messing zu feinen magnet. Mes- 
sungen 149, 172. 


Magnetkies, s. Schwefeleisen unter 


Kisen. 


Magnetometer, s. Magnetismus, 


tellurischer. 


Malakon y. Bjérkboda, Zusam- 


mensetzung 122, 615. 


Malzzucker, Fluorescenz 146, 255. 
Mangan, Elektrolyse d. Mangan- 


salze 141, 115. 123. 


Manganblende — Mejonit 261 


Schwefelmangan, Merkwiir- 
diger Zwillingskrystall yon Man- 
ganblende 127, 348. 

Manganblende, s. Mangan. 

Manganerze, Zusammensetzung 
u. spec. Gew. 124, 513. 525; Brau- 
nit 515; Hausmannit 521; Pyro- 
lusit 524. — Psilomelan 126, 151. 

Manganit, s. Manganoxyd. 

Manganoxyd, natiwl. ist Braunit 
124, 518. 524; spec. Gew. 526; 
d. natirl. Hydrat ist Manganit, 
Zusammensetzung u. spec. Gew. 
525. 527. — Ueberjodsaur. M. 
134, 528. 

Manganoxydoxydul, Hausman- 
nit, Zusammensetzung und spec. 
Gew. 121, 318; 124, 521. 525. 

Manganoxydul, Braunit u. Haus- 
mannit nach G. Rose Verbindun- 
gen von M. mit Mangansuper- 
oxyd 121, 518; Rammelsberg da- 
gegen 124, 518. — Spec. Gew. 
des M. 124, 525. — Pyrochroit 
das natiirl. Hydrat 122, 181; 124, 
524. — Elektrolyse der Mangan- 
oxydulsalze 141, 115. 123. — 
Saures schwefelsaur. M. 133, 150. 
— Phosphorigsaures M., Zusam- 
mensetzung 131, 376. — Wol- 
framsaur. M. 130, 249; mit wol- 
framsaurem Eisenoxydul 250, — 
Chromsaur. M. 140, 253. — Pi- 
krinsaur. M. 124, 103; mit Na- 
tron 108. 

Mangansuperoxyd, isomorph 
mit Kieselsiure 121, 325. — Spec. 
Gew. von Pyrolusit u. Polianit 
124, 527. — Dichte, Lichtbre- 
chungsexpon. u. Dispersion des 
Hydrats 139, 147. — Darstel- 
lung des Hydrats durch Elektro- 
lyse 141, 115. 

Manometer, zur Messung der 
gréssten Verdichtung und Ver- 
dinnung in ténenden Luftsdulen 
134, 563. — M. von Regnault 
hohen Gasdruck genau zu messen 
143, 397. — Beobachtungen am 

.  Kundt?schen Manometer 150, 411. 
Margariten, eigenthiimliche Bil- 
dungen in Tropfen 142, 326. 333, 

Mariotte’sches Gesetz, Verhal- 
ten der Dampfe dazu 137, 19. — 
Das Mar. Gesetz fir jedes Gas 


nur bei bestimmter Temperatur 
giltig 141, 625. — s. Dampf. 

Maschine, Elektrokapillar- Kraft- 
maschine 149, 553. — Vorschlag 
zur Bewegung einer Maschine 
durch Sonnenwiarme 149, 591. 

Materie, strebt die Kérper in den 
gleichen Aggregatzustand zu ver- 
setzen, assimilirende Kraft der 
Mat. EV, 115. 

Mechanik, Ein auf eine schiefe 
Ebene hinaufrollender Apparat 
133, 510. — Neuer Satz v. Clau- 
sius tber stationire Bewegungen 
150, 106. 120. — Aequivalent 
lebendiger Krafte nach W. We- 
ber J, 199. — s. Joujou, Krafte, 
Wurflinie. 

Meeresstromungen, erklart aus 
den magnet. u. elektr. Higenschaf- 
ten der Erde 127, 648. — Ur- 
sache der in vielen Meerengen 
vorkommenden Doppelstrémungen 
141, 317. — Theorie der Meeres- 
strémungen von Witte 142, 281. 
286; Colding dazu 621. 

Meermihlen von Argostoli auf 
Cephalonia 184, 584. 

Meerwasser, Temperatur der 
grossesten Dichte 121, 514; M. 
kihlt sich leicht unter den Ge- 
frierpunkt ab 516. — Dichte- 
maximum des Wassers aus dem 
Adriatischen Meer E V, 273. — 
Frihere Untersuchungen tb, das 
Dichtemaximum des Meerw. E V, 
497; Versuche von Zoéppritz 508; 
die Dichte nimmt bis zum Ge- 
frierpunkt zu, ein Dichtemaximum 
uber demselben besteht nicht 524, 
525, — Fortlaufende Bestimmung 
der Meerestemperatur bei Tiefen- 
messungen nach Siemens 129, 
647. — Die dunklere Farbung 
des Golfstroms durch die stirkere 
Lichtahsorption in Folge der hé- 
heren Temperatur veranlasst 134, 
582. — Ursache der Temperatur- 
zunahme mit der Tiefe E V, 526; 
Unsicherheit des Sixthermometers 
in grossen Tiefen 532; Methoden 
zur Temperaturmessung in der 
Tiefsee EV, 533. 539. 

Mejonit, von Sanidin umbiillt 


E VI, 381. 


262 Melanoskop — Meteorstein 


Melanoskop, Beschreibung 1438, 
490. 

Melasse, Entfairbende Kraft der 
Knochenkohle in M. 149, 567. 

Mellit, s. Honigstein. 

Meneghinit, Beschreib. u. Vor- 
kommen 132, 372. — Analyse d. 
M. vom Schwarzenberg 141, 443. 

Merkur, Physikalische Beschaffen- 
heit nach photometr. Bestimmun- 
gen J, 624. 639. 

Merochord, die Bauche u. Kno- 
ten einer Saite sichtbar zu machen 
134, 438. 

Mesolith, eime selbststandige Art 
142, 119. 

Messen, von sehr kleinen Theilen 
durch Lichtreflexion an matten 
Flachen 134, 335. — Messung 
v. Rotationsgeschwindigkeiten 146, 
497. — Beseitigung des durch 
die Biegung v. Staben mit Strich- 
maass entstehenden Fehlers nach 
Neumann J, 61. — Bestimmung 
des wahrscheinlichen Fehlers im 
Mittel durch die Summe der 
einfachen Abweichungen davon 
J, 66. 

Messing, Warmeausdehnung 138, 
30. — Warmeausdehnung des 
Drahtes bei verschiedener Span- 
nung 145, 148. — Aenderung d. 
Elasticitétsmoduls mit der Tem- 
peratur 141, 497. 502. — Mess, 
ist bei Instrumenten zu _ feinen 
magnet. Messungen mit Vorsicht 
anzuwenden 149, 172. 

Messkeil, von Schdnemann zum 
Messen der Dicke der Kérper 
146, 612. 

Metalle, Beziehung zwischen Atom- 
gewicht, specif. Gewicht u. Harte 
der Met. 150, 644. — Welche 
Metalle bei der Elektrolyse des 
Wassers Wasserstoff aufnehmen 
J, 152. 

Metalloxyde, Einwirk. d. Sumpf- 
gases u. dlbildenden Gases auf die 
Metalloxyde 122, 139. 147. — 
Bei welcher Temperatur verschie- 
dene Oxyde durch Wasserstoff 


reducirt werden 186, 51. — Bei, 


der Elektrolyse entstehen am po- 
sitiven Pol aus der Verbindung 
der Schwermetalle Superoxydhy- 


drate, am negativen wasserfreie 
Oxyde 139, 149. 
Metallspiegel, Darstellung von 
Silberspiegeln nach verschiedenen 
Methoden 129, 44; von Gold- u. 
Platinspiegeln 57; Bestimmung 
der Spiegeldicke 129, 178. 
Metallthermometer vy. Schmidt 
130, 176. 
Meteor, Vertikale Lichtsaule bei 
einer Feuersbrunst J, 21. 
Meteoreisen, s. Eisen. 
Meteorologie, Kin Hinfluss des 
Mondes auf die meteorologischen 
Erscheinungen nicht nachweisbar 
EV, 603. 620. — Meteorolog. 
Unterschiede der Nord- u. Sid- 
halfte der Erde J, 661. — s. Eis- 
regen, Gewitter, Lichtabsorption, 
Rauhfrost, Regenbogen, Wasser, 
Wind, Wolken. 
Meteorstein, Nachricht tiber den 
M.-fall zu Ensisheim 121, 333; 
122, 182; zu Tirlemont 122, 186. 
— Zwei vermeintl: M.-falle in Grie- 
chenland 122, 494. — Zweifel- 
hafte und unichte M.-falle 136, 
596. — M. v. Orgueil 122, 654; 
enthalt krystall. Magnesia-Kisen- 
karbonat 124, 191. — M. yon 
Blansko 124, 213. — M. vy. Send- 
hadja. in Algerien 127, 349. — 
M. von Saint-Mesmin im Aube- 
Dep. 129, 174. — M. v. Tamen- 
tit in Tuat 176. — Aelterer Fall 
auf Cook’s Reise beobachtet 129, 
176. — Neue Meteorite aus Me- 
xiko 351. — M.-fall im Ungher 
Komitat in Ungarn 129, 658. — 
Anorthit im M. vy. Juvenas 183, 
188. — Steinregen in Polen aus 
einer Feuerkugel 133, 351. — 
M. von Murcia 183, 683. — Der 
M.-fall yon Baden-Baden ein Irr- 
thum 134, 175. — M.-fall in Kroa- 
tien 134, 628. — M. v. Krahen- 
berg 137, 176. 828. 617. — Zu- 
sammensetzung des M. von Gir- 
genti 188, 541. — Chromit und 
Broncit im M. von Lodran 140, 
321. 323. — M. von Hessle in 
Schweden 141, 205. 217. — Zu- 
sammensetzung des M. y. Shalka 
141, 277; v. Hainholz 283; beide 
sind Broncit u. Olivin 282. 286. 


Methyl — Mineralien 


— Nachricht aber den M. von 
Walkringen 146, 149. — Kisen- 
meteorit mit einer Silikatschale 
von Ovifak in Grénland 146, 298. 
— M. v. Ibbenbihren 146, 463. 
— M.-fall im Dep. Loire-et-Cher 
147, 480. — M.-fall zu Orvinio 
im Rémischen 150, 171. 

Anzahl und Gewicht der Eisen- 
u. Steinmeteoriten in den Haupt- 
sammlungen 122, 317; 124, 569; 
132, 311; 136, 438. 589. 598. — 
Systematische Eintheilung der M. 
124, 204; 136, 440. — Zusam- 
mensetzung des Schwefeleisens in 
den Meteoriten 121, 365. — Hin- 
fluss d. M. auf die Veraénderung 
der Erdoberfliche 123, 368 — 
Die schwarzen Linien und Ablé- 
sungen auf den Steinmeteoriten 
theils tellurischen, theils kosmi- 
schen Ursprungs 125, 309. 420. 
615. — Der kosmische Ursprung 
d. M. schon vor Chladni ausge- 
sprochen 130, 165. — Vorkom- 
men yon Olivin in M. 140, 311; 
y. Augit 312. 320; Enstatit 315; 
Broncit 316. 323. — Bildung y. 
Meteoriten durch Aggregation im 
Weltall 141, 216. — Kinstliche 
M. yon Daubrée 141, 503; Ana- 
logie d. M. mit Olivinfels 507. — 
Starker Unglaube an M. in fri- 
herer Zeit 146, 152. — s. Aero- 
lithe, Eisen. 

Methyl, Brechungsexponent des 
essigsaur., buttersaur., valerians. 
M. 122, 551. 553; des benzoe- 
sauren 561. — s. Jodmethyl. 

Methylalkohol, Brechungsexpo- 
nent 122, 547. — Specif. Warme, 
Mischungswarme, Siedepkt., Aus- 
dehnung, specif. Gew., Zusam- 
mendriickbarkeit der Gemische vy. 
M. u. Wasser 148, 236. 

Methylsalicylsaure, Brechungs- 
exponent 122, 560. 

Miargyrit, Krystallform 125, 441; 
specif. Gew. u. Vorkommen 455. 


Mikromeoterschraube, s. In- 
strumente. : 
Mikroskop, Modifikationen am 


Polarisationsmikr. 126, 400; 128, 
446; 144, 37. — Berechnung der 
Vergrésserung beim Mikr. nach 


263 


Arndt 127, 455; 128, 632; an- 
dere Formel dafiir vy, Place 127, 
656. — Vergrosserung nach Na- 
geli u. Schwendener u. Vergleich 
mit der Formel von Arndt 130, 
159. — Leichte Abénderung des 
Mikr. zur Herstellung eines Tép- 
ler’schen Schlierenapparats 127, 
557. — Ursache der ungleichea 
Schattirung im Gesichtsfeld bei 
schiefer Beleuchtung 127, 572. 
— Vorschlag zur Vervollkomm- 
nung des Mikr. von Listing 136, 
468; mogliche Vergrésserung 477, 
— Neues Mikr. von R.-Winkel 
142, 479. — Theoretische Grenze 
der Leistungsfihigkeit des Mikr. 
nach Helmholtz J, 557. 575. 
Mikrosommit, Beschreibung EVI, 
372. 
Milchsaure, 
122, 558. 
Mineralien, Die meisten Minera- 
lien, besonders Quarze, enthalten 
mikroskopische Hinschliisse und 
Flissigkeitsporen 121, 115. — 
Verzeichniss der Mineralien mit 
flissigen Hinschliissen 126, 188. 
— Natur der Flissigkeiten 137, 
56; fliissige Kohlensdure in Berg- 
krystall u. anderen Quarzen 60. 
262. 265; Wasser und Kohlen- 
siure darin 69. 72; in Topas 66; 
in yulkan. Gesteinen 137, 269. — 
Granitische Gesteine enthalten me- 
chanisch eingeschlossenes Wasser 
143, 616; Chlornatrium in Gra- 
niten u. vielen sedimentiren Ge- 
steinen 619. — Charakteristik der 
im Binnenthal vorkommenden Mi- 
neralien 122, 395. — Farbenin- 
derung eines griinen thonartigen 
Min. aus Santa Fé de Bogota bei 
starker Erhitzung 123, 192, — 
Gewisse Feldspathe, Porphyre, 
Rosenquarz veraindern beim Glii- 
hen die Farbe u. nehmen sie beim 
Erkalten wieder an 143, 615. — 
Entwicklung der Gleichungen fiir 
den chemischen Vorgang bei der 
Mineralbildung 134, 407. — Die 
Hinfithrune der typischen u. em- 
pirischen Formeln in die Minera- 
logie kein Bedirfniss 134, 425; 
E VI, 318. — Chemische Konsti- 


Brechungsexponent 


264 


tution der Silikatgruppen d. Gra- 
nats, Feldspaths und Turmalins 
139, 391. 392. — Fortschritte d. 
Mineralchemie in den letzten 50 
Jahren nach Poggendorff’s An- 
nalen J, 381; H. Rose’s Ver- 
dienste darum 405. - Bezichung 
zwischen den Varietiten u. Allo- 
tropien im Mineralreich zum Licht- 
brechungsvermégen 129, 619. — 
Erkennung yon Rissen u. Spriin- 
gen in Kdelstemen durch Ein- 
tauchen in eine Fliissigkeit von 
gleicher Brechung 141, 627. — 
Gleichzeitige Variation von Kry- 
stallgestalt, Volumen und Harte 
134, 417. 422. — Merkwirdige 
Mineralbildungen in einem Lava- 
block des Vesuvs durch vulkani- 
sche Dampfe 146, 564; Berichti- 
gung 147, 282. — Mikroskopische 
Untersuchung der Diimnschliffe 
metamorph. Gesteine 147, 141. 
2&3. — Lichterscheinung beim 
Schleifen harter Steine 150, 328. 
— s. Krystalle, Pseudomorphosen. 

S. Adelfolit, Aeschynit, Albit, 
Allophan, Amblygonit, Ambly- 
stegit, Analcim, Anhvdrit, Anti- 
monarseniknickel, Antimonsilber, 
Apatit, Apophyllit, Arragonit, Ar- 
canit, Ardennit, Arsenikkobalt- 
eisen, Arsenikkupferwismuth, As- 
trophyllit, Atelestit, Augit, Axi- 
nit, Babingtonit, Blédit, Boracit, 
Boulangerit, Braunit, Broncit, Cal- 
cit, Cassiterit, Castor, Chabasit, 
Chalcomorphit, Chondrodit, Chry- 
sotil, Columbit, Cuprit, Desmin, 
Diallag, Diaspor, Disthen, Dufre- 
noysit, Enstatit, Epidot, Epigenit, 
Erdkobalt, Ersbyit, Euxenit, Fahl- 
erz, Feldspath, Fergusonit, Fluss- 
spath, Franklinit, Gadolinit, Gei- 
erit, Gismondin, Hamartit, Haus- 
mannit, Honigstein, Hornblende, 
Humit, Hydrofluocerit, Jordanit, 
Kaimit, Klaprothit, Klinochlor, 
Kobaltbliithe, Korund, Kupferla- 
sur, Kupferwismutherz, Kupfer- 
nickel, Labrador, Laxmannit, Leu- 
cit, Magneteisen, Magnetkies, Man- 
ganit, Meneghinit, Mesolith, Me- 
teorstein, Miargyrit, Mikrosommit, 
Monazit, Monticellit, Okenit, Oli- 


Molybdanoxydul, 


Molekiile — Molybdansaure 


goklas, Olivin, Orthit, Pennin, 
Periklas, Perowskit, Petalit, Phar- 
makolith, Phonolith, Polyargyrit, - 
Proustit, Psilomelan, Pyrit, Pyro- 
chlor, Pyrochroit,Pyrolusit, Rauch- 
topas, Rothgiltigerz, Rutil, Sablit, 
Samarskit, Sanidin, Senarmontit, 
Serpentin, Skleroklas, Smaragd, 
Spartalit, Speiskobalt, Spinell, 
Stassfurtit, Talk, Tantalit, Tapio- 
lit, Tremolith, Tridymit, Turma- 
lin, Turnerit, Vermiculit, Vesu- 
vian, Whewellit, Wiserin, Wolfa- 
chit, Wolfram, Wollastonit, Zinn- 
stein. 


Molekile, Kleinste mégliche Dicke 


einer fliissigen Lamelle 137, 404; 
grésseste Entfernung, in welcher 
die Molekularkrafte noch wirken 
137, 402. 413; 142, 407. — Ge- 
schwindigkeit der Molekularbewe- 
gung in Gasen und ihre Bezie- 
hung zur Schallgeschwindigkeit 
140, 288. — Anzahl der Mol. in 
einem Milligramm Wasser 140, 
644. 646. — Higenschaften- der 
Molekularkrafte 142, 406. — Er- 
klarung der Brown’schen Moleku- 
larbewegung aus der Gasentwick- 
lung beim Kontakt von Flissig- 
keiten verschiedener Spannung 
146, 625. — Lichterzeug. durch 
die Bewegung der Mol. 147, 101. 
— Molekularanderung in verschie- 
denen Kérpern und Aenderung 
des elektr. Verhaltens dadurch 
149, 168. 170. — Anwendung 
des mechanischen Warmedquiva- 
lents auf die Krafte, Grésse und 
Distanz der Molekiile E VI, 586. 
— Kampf um’s Dasein unter d. 
Mol. J, 182; Bildung organischer 
Verbindungen dabei 195. 197; 
Vorgang bei den Veranderungen 
im Weltall J, 197. — s. Kapil- 


laritat. 


Molybdanoxyd, Zusammensetz. 


127, 281. — Blaues Mol. 127, 
290: 
Zusammen- 


setzung 127, 282. 


Molybdansaure, Darstellung der 


léslichen Molybd. 123, 540. — 
Reduktion der Mol. darch Zink, 
Kupfer, Molybdan 127, 284, 286. 


Monazit — Natrium 


— Zusammensetzung der molyb- 
dansauren Alkalien 27. 293. 
Monazit, Turnerit, Krystalle aus 
dem Tavet’scher Thal 122, 407. 
— Vorkommen am Laacher See 

EY, 413. 

Mond, zeigt Spuren einer friheren 
Eiszeit 123, 445; Muthmassung 
uber den Verbleib des Wassers 
446. — Gestalt des M. 128, 48. 
— Bestimmung der von den ver- 
schiedenen Phasen  reflektirten 
Lichtmengen mit Riicksicht auf 
die bergige Oberflache des Mon- 
des 128, 49. 57. — G. Monta- 
nari der erste Entdecker d. Mond- 


wirme 139, 192; Grésse dersel- | 


ben nach Rosse und Baille 192. 


— In den nérdlichen Breiten der | 


M. ohne nachweisbaren Einfluss 


auf Barometer, Wind und Regen | 


E V, 620. 
Monochlornaphtalintetrachlo- 
rid, Krystallform E VI, 180. 
Monodibromnaphtalintetra- 

chlorid, Krystallform E VI, 188. 
Montiicellit, Neue Winkelbestim- 
mung durch v. Rath EV, 434. 
Morin, Flaorescenz seiner Verbin- 
dungen und Nachweis geringer 
Spuren y. M. dadurch 134, 154. 
161. — Fluorescenz der Morin- 
thonerde-Lésung 146, 72. 
Morphin, Verhalten zu Zucker u. 
Schwefelsaure 147, 129. 
Morphotropie, nach Groth die 
gesetzmissige Aenderung d. Kry- 
stallform bei einer den Wasser- 
stoff substituirenden Atomgruppe 
141, 39. 

Miinze, Chemische Zusammensetz, 
einer baktrischen M. 1389, 507. 
Multiplikator, s. Galyanometer. 
Muskatbutter,Schmelzpunkt 133, 

133; 145, 282. 288. 
Muskel, Beugungsarbeit durch 
Muskelkontraktion 139, 672. 
Myographien, fir die Zwecke 
der Muskel und Nervenphysik; 
. zwei Klassen von Myogr. J, 596. 
— Federmyographion von Du 
Bois-Reymond J, 598. 


265 


N. 


Nachbilder, Blendungsbilder, Er- 
zeugung lebhafter Nachbilder u. 
Messung ihrer Intensitat 146, 
— Theorie der Nachb. 146, 
127. 

Naphtalin, Krystallform der De- 
rivate E VI, 177; Naphtalin-tetra- 
chlorid 178; Monochlornaphtalin- 
tetracblorid 180; Dichlornapht.- 
tetrachlorid 183; Dibromnapht.- 
tetrachlorid 185; Dichlornapht.- 
tetrabromid 186; Chlorbromnaph- 
talin-tetrabromid 187; Monochlor- 
dibromnaphtalin-tetrachlorid 188; 
Tribromnapht.-tetrabromid E VI, 
189. 

| Naphtalinroth, d.i. Magdalaroth, 
Fluorescenz 143, 27; 146, 74. 

Natrium, Trennung yon Kalium 
129, 637. 

Chlornatrium, Spec. Warme 
des geschmolzenen 126, 132; der 
wissrigen Lésungen 136, 74. 259; 
142, 357. 369; 149, 17. 20. — 
Anwendung von Steinsalzplatten 
zur Polarisation dunkler Warme- 
strahlen von niederer Temperatur 
134, 472. — Steinsalz absorbirt 
u, strahlt aus nur eine Warmeart 
138, 334. — Nach Knoblauch ge- 
stattet Steinsalz allon Warmestrah- 
len gleichmassig den Durchgang 
139, 150. 157. — Wirmeverbrauch 
bei der Auflésung 149, 23. 26. 
27. — Brechungsexpon., specif. 
Gewicht u. Refraktionsiquivalent 
131, 123. 125. — Dichte u. Licht- 
brechung verschiedener Lésungen 
133, 600. 605. 619. — Erzeugung 
von Blatterdurchgiingen im Stein- 
salz durch Druck, Kérnerprobe 
132, 443. — Kohdasion im Stein- 
salz parallel d. Wirfelflache 137, 
177. 192; der Granatoeder- und 
Oktaederflache 192. 197. — Koch- 


salz hat in Berthrung mit Glas 
eine geringere Léslichkeit als in 
Beriihrung mit den eigenen Kry- 
stallen 135, 669. 

Jodnatrium, Specif. Warme 
der Lésungen 136, 245. 249; 
142, 364. 372. 


266 


Schwefelnatrium, Krystall- 
form und Zusammensetzung 128, 
172.635. — Darstellung des Trisul- 
fids 181, 390; des Tetrasulfids 
404; des Pentasulfids 406. 
Schwefelnatrium mit Schwefeleisen 
138, 302; mit Schwefelwismuth309. 

Binatrium- und Mononatrium- 
nitrophenolsulfat,  Krystallform 
135, 601. 602. 

Natron, Specif. Warmed. Losungen 
des Natronhydrats 142, 356. 368. 

Schwefelsaur. N., spec. Warme 
des geschmolzenen 126, 130; der 
Lésungen 136, 239. 245; 142, 
362. 371. — Die aus einer tber- 
sattigten Glaubersalzlésung abge- 
schiedene Salzmasse dehnt sich 
nach Lindig bei Abkihlung unter 
0° aus 128, 157; Erklirung von 
Schiff 129, 292; Lindig dagegen 
130, 144.. — Dichte und Licht- 
brechung verschied. Lésungen d. 
schwefelsaur. N. 183, 600. 605. 
619. — Saur. schwefelsaur. N., 
Zusammensetzung 133, 141. — 
Specif. Warme d, unterschweflig- 
saur. N. 122, 4138. — Salpeter- 
saur. N., specif. Warme des ge- 
schmolzenen 126, 129; der Lé- 
sungen 1386, 250. 259; 142, 359. 
370; 149, 17. 21. — Warmeyer- 
brauch bei d. Lés., Losungswarme, 
des salpetersaur. N. 149, 24. 26. 
27. — Phosphorsaures N. mit 
Fluornatrium 127, 158. — Phos- 
phorigsaur. N. 132, 493. — Jod- 
saures N. mit Jodnatrium 125, 
147. — Verhalten des jodsauren 
N. in der Hitze 187, 305. — 
Ueberjodsaur. N., wasserfrei, was- 
serhaltig und basisch 134, 373. 
— Verhalten des itberjodsaur. N. 
in d. Hitze 137, 308. 810. — Kry- 
stallform u. Cirkularpolarisation d. 
tiberjods. N. 137, 486; es dreht 
die Polarisationsebne nur krystal- 
lisirt, nicht in Lésung 141, 301. 
303. — Borsaur. N., spec. Warme 
126, 134. — Kohlensaur. N., spec. 
Warme der Lésungen 142, 361. 
371. — Molybdinsaur. N. 127, 
290; Molybdansaur. Natronam- 
moniak 300. — Wolframsaur. N., 
Darstellung 130, 242. — Tantal- 


Natron — Nickeloxydul 


saur. N. 136, 190. — Niobsaur. 
N. 136, 365. 

Phenolparasulfosaur. N., Kry- 
stallform 135, 592. — Hssigsaur. 
N. mit verschiedenem Wasserge- 
halt 142, 306. — Specif. Warme 
der wassrigen Lisungen d. essig- 
saur. N, 142, 363. 372. 

Nebel, Neue Linien im Spektrum 

einiger planetar. Nebel 144, 451. 

N. besteht aus Tropfen, nicht 
aus Blaschen 144, 399. 417. — 
Versuch von Plateau gegen den 
Blaschenzustand 145, 154. — Nach 
Burkhardt haben die kondensir- 
ten Dampfe in der Atmosphire 
Blaschenform 145, 347. — Nebel 
schwacht die Ausbreitung des 
Schalles nicht J; 681. — s, At- 
mosphare. 

Nebelsignale, Prifung verschie- 
dener J, 668. 

Nebensonne, Beobachtung zweier 
weissen N. auf dem durch die 
Sonne gehenden Horizontalkreis 
zu Tula 122, 166. — Messungen 
an weissen Nebens. auf dem Ho- 
rizontalkreis der Sonne zu Bres- 
lau 146, 491; Abstande der seit- 
lichen Beritthrungsbogen des Rin- 
ges von 47° von der Sonne 492. 
==18. Hof. 

Nephelin, krystallisirt im Sieben- 
gebirge 147, 281. 

Nerven, s. Froschpistole, Myogra- 

hien. 

Netzhaut, Statik derselben u. Er- 
klarung der optischen Tauschun- 
gen daraus 127, 105. 

Nousilber, Warmeausdehnung d. 
Drahtes bei verschiedener Span- 
nung 145, 149. — Warmeleitung 
in Neusilber 146, 282. 

Nickel, Schneider’s Aequivalent- 
bestimm. des N. bestatigt durch 
Sommaruga 130, 303. — Warme- 
ausdehnung 138, 31. 

Nickelkieselfluorid, Warmelei- 
tungsellipsoid 135, 388. 

Nickeloxydul, LElektrolyse der 
Salze 141, 121. — Schwefelsaur. 
N., Wirmeleitungsellipsoid 135, 
36. — Lehrreiches Absorptions- 
spektrum d. Lésung des salpeters. 


Nick. E VI, 334. — Phosphorigs, 


Nickelsuperoxyd — Oligoklas 267 


Ortsbestimmung der Krone 149, 
112; der Ausgangspunkt der Licht- 
bogen in den Magnetpolen der 
Erde 117; wahrscheinliche Ur- 
sache des N. 149, 119. 
Nordsee, Jahrliche Schwankungen 
des Salzgehalts J, 511. 518; der 
Temperatur 526; Hilfsapparate 
fir die Untersuchung 525. 
Norwegen, Machtigkeit und Aus- 
dehnung friherer Gletscher in 
N. 146, 538; die Fjorde u. Al- 


N., Zusammensetzung 131, 369. 
— Ueberjodsaur. N. i34, 514, — 
Wolframsaur. N. 180, 253. — 
Chromsaur. N. 140, 250. — Pi- 
krinsaur, N.-Natron 124, 110. 

Nickelsuperoxyd, Darstellung 
des Hydrats durch Elektrolyse 
14], 121. 128. 

Niederschlag, Umstinde, welche 
auf d. Schnelligkeit d. Absetzens 
eines Niederschlags einwirken 
129, 368; Benutzung der Klar- 
mittel bei der chemischen Analyse penseen eine Gletscherwirkung 
381. — Wassergehalt der Boden- 545. 560. 
arten bei verschiedener Art des} Nullmethode, zur Messung mag- 
Absetzens aus d. Wasser 129, 437. netischer Krafte 133, 317. 

Niob, Darstellung 136, 352; Atom- 
gew. 353; die niederen Oxyda- O 
tionsstufen 369; Unterschied des , 
N. yon Tantal 136, 372. — Ge-| Obsidian, Brechungsexpon. 127, 
schichte der chemischen Unter- 115. 
suchung der natiirlichen Niobver- | Ohmad, die Kinheit des elektr. 
bindungen: Tantalit, Columbit, Leitungswiderstandes 126, 379. — 
Tapiolit, Pyrochlor 144, 56.191. Vergleich mit der Siemens’schen 

Niobchlorid 186, 353. — Quecksilbereinheit 148. 160. 
Nioboxychlorid 354. Ohm’sches Gesetz, Giltigkeit 

Niobfluorid 136, 356. — desselben fir verdiinnte Schwefel- 
Kalium-Nioboxyfluorid 355; Ka- siure 138, 298. 371; fiir die Lé- 
lium-Niobfl, 358. — Ammonium- sung y. Zinkvitriol 873. 379. — 
Nioboxyfluorid 359; Ammonium- Theoretische Ableitung des Ohm’- 
Niobfl. 8361. — Zink-Nioboxyfl, schen G. v. Edlund 148, 429. 
361. — Kupfernioboxyfluorid 136, | Ohr, Die Schatzung d. Entfernung 


362. 

Schwefelniob 136, 371. 
Stickstoffniob 136, 371 
Niobsaure, Anhydrid u. Hydrat 

136, 362; Salze 363. 369. 
Nitroglycerin, Folgen des Luft- 
widerstandes bei seiner Explosion 


141, 215. 


eines Schalles abhaingig von der 
mit der Entfernung verdnderlichen 
Klangfarbe 126, 332. — Grosse 
Empfindlichkeit des menschlichen 
Ohrs fiir musikalische Téne 141, 
352. — Tonhdhe des Ohrenklin- 
gens 144, 478; des Knackens im 
Ohr 479. — Leichtes Verfahren 


zu erkennen, ob ein Ton dem einen 
Ohr hoher erscheint als dem an- 
deren 144, 479. 

Okenit von Stromée, Eigenschaf- 


Nivelliren, s. Instrumente. 
Nordlicht, dem Spektrum nach 
kosmisch wthbereinstimmend mit 


Zodiakallicht 137, 161. — Spek- 
trum des N. nach Zéllner 14], 
574.;danach das Nordl. elektr. Na- 
tur 576. 580. — Spektrum d. N. 
nach y. Oettingen 146, 284; nach 
Vogel 146, 569; dasselbe wohl 
-nur eine Modifikation des Luft- 
spektrums 585; Spektrum nach 
Angstrom J, 424. — Hohe des 
N. 141, 579; 146, 136. 145. 148. 
—_ Beschreib. des N. v. 4. Febr. 
1872 zu Breslau 146, 133. — 


ten 126, 144. 


Okular, Die dioptrischen Kardi- 


nalpunkted. Huyghens’schen Oku- 
lars 142, 591. 


Oligoklas, Zusammensetzung des 


Ol. von verschiedenen Fundorten 
126, 39. 55; v. Vesuv 138, 464; 
v. Niedermendig 144, 235; aus 
dem Veltlin 240; vom Siebenge- 
birge 144, 256; von Schaitansk 
141,91). — Bolte, 


268 Olivin — Pendel 


Olivin, Zusammensetzung u. Um- 
wandlung in Serpentin 134, 416; 
148, 330, — Ol. in den Laacher 
Sanidinauswiirflingen 135, 579; 
138, 550. — Olivinzwilling vom 
Vesuv 1385, 581. — Zwillinge v. 
Hisenolivin aus dem Frischprocess 
135, 590. — Ol. als Gebirgsart 
148, 332. —- s. Olivinfels. 

Olivinfels, Vorkommen 141, 508; 
148, 332. — Zusammensetz. des 
Ol vy. Dreiser Weiher 141, 512. 

Opal, s. Kieselsaure. 

Optische Apparate u. Instrumente, 
Bestimmung der Bildkrimmung 
bei opt. Apparaten 122, 563. — 
Hohlspiegel in der Poggendorff’- 
schen Spiegelvorricht. 143, 495. 
— s, Fernrohr, Lichtmesser, Lin- 
sen, Mikroskop. 

Organische Korper, Unterscheid. 
derselben durch die opt. Eigen- 
schaften 126, 619. 

Orseille, Fluorescenz 146, 381. 

Orthit vom Vesuy, Krystallform 
138, 492. 

Orthoklas, s. Feldspath. 

Osmium, Ausdehnung durch die 
Warme 138, 30. 

Osmose, s. Endosmose. 

Ostsee, Niveauverschiedenheiten 
des Ostseespiegels 126, 178; 129, 
429, — Chem. Beschaffenheit d. 
Ostseewassers in verschiedenen 
Gegenden 129, 412. — Aende- 
rungen des Salzgehalts im Jahr 
J, 511. 518; der Temperatur 519; 
Apparate fir die Untersuchung 
528. 

Oxalsaéure, Verhalten zu Schwe- 
felwasserstoff 127, 419. 423. — 
Neutralisationswirme 140, 499; 
Aviditét 505. 

Oxyde, Voluminderung bei d. Bil- 
dung fester Oxyde 149, 34; der 
Oxydhydrate 38. — Volumkon- 
stitution der rhombischen und 
rhomboedr. Ox. J, 452; der re- 
gularen Ox. 454; der Spinelle 
455; des Quarzes J, 459. -- s. 
Chemie. 

Ozon, s. Sauerstoff. 

Ozon-Wasserstoff, s. Wasser- 
stoff, 


P: 


Pachytrop von Waszmuth 133, 


677 


Palladium , Warmeausdehn. 130, 


61; 1388, 30. — Verhalten des 
mit Palladiumschwarz tberzoge- 
nen Palladiums zu Wasserstoff u. 
Aether J, 158. 

Schwefelpalladium,  Na- 
triumsulfopalladat und Zweifach- 
Schwefelpallad. 141, 519. — Ka- 
liumpalladium -Sulfopalladat und 
Halbschwefelpallad. 141, 526; 
148, 625. — Silberpalladium-Sulfo- 
palladat 148, 629. 


Palladium-Wasserstoff, Dar- 


stellung 134, 322. 327; 136, 317; 
Dichte 136, 320. 322; 138, 49. 
57; Zahigkeit u. Elektricitatslei- 
tung 136, 325. — Leicht nach- 
weisbare Raumanderung des Pal- 
ladiums bei der Aufnahme und 
Entlassung des Wasserstoffs 136, 
483. — Palladiumwass.-verliert 
an der Luft den Wasserstoff J, 
154; Aufbewahrung unter luft- 
freiem Wasser, Alkohol od. Aether 
J, 155. 


Palm6l, Schmelzpunkt 133, 132. 
Papier, stark negat. elektrisches 


von Johnston 122, 495. 


Paraffin, Schallgeschwindigk, in 


Par. 136, 294. --- Warmeausdehn. 
138, 30. — Schmelz- u. Erstar- 
rungspunkt 145, 288. 


Paragonitschiefer, Mikroskop. 


Untersuchung von Dinnschliffen 
desselben 147, 288. 


Parallelogramm, Apparate von 


Krebs zur Demonstration des Par. 
der Krafte 142, 398. 


Passivitat, s. Kisen. 
Patina, auf broncenen Statuen sehr 


schén durch Eimreiben mit Kno- 
chen6l herzustellen 136, 481. 


Pendel, Frihere Arbeiten tiber d. 


Luftwiderstand bei Pendelschwin- 
gungen 125, 181; 142, 482; Ver- 
suche von O. E. Meyer zur Be- 
stimmung der inneren Luftreibung 
bei Pendelschwingungen 142, 489; 
Gesetz der Abnahme der Schwin- 
gungsbogen 513, — Vier Auf- 


Pennin — Phosphorescenz 269 


hangungspunkte mit — gleicher 
Schwingungsdauer am Reversions- 
pendel 134, 621. — Bestimmung 
der Schwingungsdauer materieller 
P. 150, 295. — Korrektion der 
Bessel’schen Versuche mit wasser- 
gefiillten Cylindern wegen des 
Hinflusses der Wasserreibung auf 
die Pendelbewegung 150, 476. — 
Pendelvorricht. zur Veranschau- 
lichung d. Lissajous’schen Schall- 
figuren 121, 646; desgl. der In- 
terferenzen 139, 512. — s. Hori- 
zontalpendel. 

Pennin von Monte Rosa, opt. Ver- 
halten 138, 367. — s. Glimmer. 

Periklas, s. Talkerde. 

Periklin, s. Albit. 

Perjodate, s. Ueberjodsaur. Salze. 

Perowskit, Neue Stufe vy. Wild- 
krenzjoch 144, 596. 

Petalit, Uebereinstimmung mit 
Castor 122, 648. 

Petroleum, Fluorescenz 146, 389. 

Pfeifen, Verfahren von Kénig den 
Dichtewechsel der Luft in ténen- 
den Pf. sichtbar zu machen 122, 
242. 660; 146, 161. — Schich- 
tung der Flamme innerhalb einer 
ténenden Pf. 128, 347. — Unter- 
suchung der Luftschwingungen 
durch eine stroboskopische Me- 
thode 141, 322. 333; Einfluss d. 
Oberténe 841. 345. — Verschie- 
dene Beobachtungsweisen d. Luft- 
schwing. in Pf. nach Janouschek 
147, 469.. — Erzeugung trans- 
versal schwingender Flammen vor 
Pf. und Veranschaulichung der 
Luftschwingung in diesen dadurch 
147, 590. 594. — eter v. 
Klangfiguren in Orgelpfeifen 128, 
339. -— Tonverschiedenheit bei 
ungleich starkem Anblasen von 
Orgelpfeifen 132, 650. — Allge- 
meine Formel von Sondhauss fir 
die Schwingungszahl gedeckter 
Pf. mit kubischer Erweiterung 
140, 73; desgl. offener Pf. 239; 
Schwingungen der Luft in gedeck- 

«ten Pf. 140, 219; in offenen 226, 
231. — s. Manometer, Tone. 

Pflanzen, s. Chlorophyll. 

Pharmakolith, von Wittichen, 
Zusammensetzung 134, 86, 


Phenoldisulfosiure, Krystall- 


form der Verbindung mit Kali 
135, 596; mit Ammoniak 597; 
mit Baryterde 598. 


Phenolparasulfosiure, Kry- 


stallform d. Verbindung mit Na- 
tron 135, 592; mit Mangan 594; 
Kupfer 135, 595; 138, 552; mit 
Kali 138, 551. — s. Natrium. 


Phenylsdiure, Brechungsexpon. 


122, 558. 


Phonautograph, Bestimmung d. 


Klangfarbe der Vokale dadurch 
123, 527. 


Phonolith, Mikroskopische Unter- 


suchung des Ph. von verschiede- 
nen Fundorten 131, 298. 


Phonoptometer, von Lissajous 


zum Studium period. oder konti- 
nuirlicher Bewegungen 149, 595. 


Phosphor, Verhalten des rothen 


Ph. in der Hitze 126, 196; Dichte 
und Spannkraft der Dampfe 199; 
Vortheilhafte Darstellung des ro- 
then Ph. 126, 203; Leichte Ge- 
winnung schwarzer metallelinzen- 
der Krystalle 215. -- Das Leuch- 
ten des Phosphors allein von der 
Verbrennung des Dampfes her- 
rithrend 141, 98; reiner Sauer- 
stoff oxydirt den Ph. unter ge- 
wohnlichen Verhaltnissen nicht 
99; das Leuchten tritt erst ein 
bei Verdiinnung des Sauerstoffs 
durch die Luftpumpe oder Bei- 
mengung fremder Gase 99; wes- 
halb gewisse Stoffe das Leuchten 
hindern 141, 108. 


Phosphorchlorir, Brechungs- 


exponent, specif. Gew. u. Refrak- 
tionsiquivalent 131, 122. 125. 


Phosphorescenz, Bedingungen 


fir die Entstehung der Ph. in 
den Geissler’schen Roéhren 126, 
643. — Phosph. u. Fluorescenz 
nicht analog dem magnet. Ver- 
halten von Hisen und Stahl 130, 
386. 388. — Spektrum des Phos- 
phorescenzlichtes von Chlorophan, 
Phosphorit, Flussspath 131, 160. 
— Die Phosph. des Flussspaths 
nicht von dem Gehalt an organi- 
schen Stoffen abhingig 143, 658. 
— Erregung yon Ph. in Leucht- 
steinen durch den elektr. Strom 


270 


der Holtz’schen Maschine 186, 
336. — Geschichtliches tb. die 
Ph. verdiinnter Gase nach dem 
Durchgang einer elektr. Entladung 
140, 425; Sauerstoff die Ursache 
der Erscheinung 428; Vorgang 
dabei 434. 

Phosphorige Saure, Konstitu- 
tion der Saure u. Salze 131, 263; 
132, 481. 501. — Neutralisations- 
wirme der Ph. Saure 140, 108. 
Phosphorsaéure, Neutralisations- 
warme der dreibasischen Ortho- 
oder Hydrophosphorsiure 140, 
90. 92; der zweibasischen Para- 
oder Pyrophosphorsaéure 99; der 
Metaphosphorsaure 102. — Avi- 
ditat der Ph. 140, 92. — Kry- 
stalle von Ph. mit 2 Aequival. 
Wasser 145, 644. 

Phosphorus mercurialis, Bewee. 
des Quecksilbers darin durch den 
Strom der Holtz’schen Maschine 
131, 635. 
Phosphorwasserstoff, Darstel- 
lung des festen Ph. 128, 473. — 
Spektralerscheinungen an der 
Flamme des Ph. 147, 92. 
Photen, Anthracen, Fluorescenz 
146, 386; 148, 294; J, 304. 
Photographie, Alle Kérper, welche 
freies Jod absorbiren, zersetzen 
d. Jodsilber im Licht 125, 333. — 
Vogel’s Photometer zu photogra- 
phischen Zwecken 134, 146. — 
Die Aufnahme bei kurzer Distanz 
macht die Bilder schlanker, bei 
weiter Distanz breiter 140, 452; 
Hohlréume verhalten sich umge- 
kehrt 457; Fehler bei grossem 
Gesichtswinkel 457. — Vorgang 
bei der photographischen Ent- 
wicklung 143, 161. 447. — Welche 
Farben besonders auf Jodsilber 
wirken 143, 165; auf Brom- und 
Chlorsilber 167; Einfluss d. Tem- 
peratur dabei 169. — Eiweiss-, 
Gummi-, Tanninschichten yerhal- 
ten sich wie reine Glasplatten 
143, 171; Wirkung der Sensibi- 
latoren 172. — Das Licht zer- 
theilt die Silberhaloidsalze mecha- 


nisch 148, 440; mechanische Jod- | 


silberbilder 443; Farbenerschei- 
nungen des fein vertheilten Jodsil- 


Phosphorige Siure — Platin 


bers 443. 450; Ursprung der 
Farben* bei der farbigen Photo- 
graphie 143, 450. — Vorrichtung 
von Braun die Sonnenprotuberan- 
zen direkt zu photographiren 148, 
A477. — Lichtempfindlichkeit des 
Bromsilbers fiir die minder brech- 
baren, sonst chemisch unwirksa- 
men Strahlen 150, 453. — s. Kol- 
lodiumpapier. 

Photometrie, s. Lichtmessung. 

Phtalein, Fluorescein, Fluorescenz 
146, 399. 

Phyllocyanin, Spektrum desselb. 
148, 236. 

Phylloxanthin, Spektrum 148, 
236. 238. — Verhalten der athe- 
rischen Auflésung gegen Insolation 
143, 592. 

Physometer, von Harting zur Be- 
stimmung der Volumanderung 
d. Kérper, besonders d. Schwimm- 
blase der Fische 148, 132. 244. 

Plagioklase, Gemische aus Albit 
u. Anorthit 148, 463. 

Planet, Farbe von Saturn, Mars, 
Venus 135, 67. 72. — Physikal. 
Beschaffenheit des Merkurs J, 639. 
— Lichtkurve d. Erdphasen vom 
Mond aus gesehen J, 642. 

Platin, Elasticitatskoefficient 126, 
565. — Ausdehnung durch die 
Wiarme 130, 61; 138, 30 — Pla- 
tin absorbirt Wasserstoff 134, 324; 
Ursache der Oxydation des Alko- 
hols usw. durch Pl. 825. — Vor- 
kommen yon Platin im nérdlichen 
Lappland 140, 336. — Platinirte 
Glaser lassen sich dauerhaft 16- 
then 150, 331. 

Platinchlorid, Verbindung 
mit chlorsalpetriger Sdure 18], 
441; mit Chlorwasserstoff 443. — 
Warmeentwicklung bei der Reak- 
tion von Natron auf chlorwasser- 
stoffsaures Platinchlorid 139, 214. 

Cyanplatin, Warmeleitungs- 
ellipsoid des Magniumplatincya- 
nirs 135, 34. — Fluorescenz d. 
Cyanplatinmetalle J, 309. 

Schwefelplatin, Kaliumpla- 
tin - Oxysulfoplatinostannat 136, 
109. — Natriumplatin-Oxysulfo- 
platinostannat 119. — Kalium- 
platin-Sulfoplatinat 138, 604. — 


Platin-Iridium — Pyrochlor 


Natriumplatin-Sulfopl. 610. — Di- 
natriumplatin-Sulfopl. 618. — Sil- 
berplatin-Sulfopl. 624. — Thal- 
liumplatin-Sulfopl. 138, 626. — 
Kupferplatin - Sulfoplatinat 139, 
661. — Bleiplatin-Sulfopl. 662. 
— Quecksilberplatin-Sulfoplatinat 
mit Quecksilberchlorid 139, 663. — 
Tetraplatin-Sulfostannat 148, 633. 
634. — Tetraplatin-Sulfoplatinat 
148, 635. — Platin-Sulfoplatinat 
od. Platinsesquisulfuret 149, 381. 

Platin-Iridium, Warmeausdeh- 
nung 138, 30. 

Platten, Schwingungsformen té- 
nender Platten 128, 610. — Er- 
regung y. Schwingungen in Luft- 
platten nach Kundt 137, 459; 
nach Vierth 138, 560. — Schwin- 
gungsformen der Luftpl. 137, 462: 
Theorie derselben 466. — Gesetz 
y. Vierth fiir transversalschwin- 
gende Luftplatten 141, 381. — 
Kundt’s Theorie der Schwingun- 
gen in rechteckigen namentlich 
quadratischen Luftplatten 150, 
177. 837; Vergleich mit den Ver- 
suchen 346. 352. 

Polarisationsmikroskop, Ab- 
inderung des Polarisationsm. yon 
Noérremberg 128, 446. — Polar. 
yon Descloiseaux 126, 400. 

Polaristrobometer von Wild, 
Theorie dazu v. van de S. Bak- 
huyzen 145, 259. 

Polyargyrit von Wolfach, Zu- 
sammensetzung 137, 386. 

Polykras, Zusammensetzung 150, 
208. 

Polyoskop, Benutzung zur voll- 
stindigen Polarisirung des Lichts 
133, 478. 

Porcellan, Mikroskopische Unter- 
suchung desselben 150, 386; des 
japan. Pore. 397, 

Porphyr, Farbeninderung beim 
Glihen mancher Porphyre 143, 
615, — P. enthalt mechanich ein- 
geschlossenes Wasser 143, 616. 

Porphyrit, aus d. Tannbergsthal 

* 144, 252; 147, 282. 

Preisaufgabe, der firstl. Jablo- 
nowsk. Gesellschaft in Leipzig ib. 
die Vertheilung der Elektric, auf 


einem Rotationskérper 143, 160.| Pyrochlor, Geschichtliches 


271 


Prisma, Einfache Messungsmethode 
der Winkel bei uahe gleichseitigen 
Prismen 12], 624. — Anschaul. 
Beweis fiir die Minimalablenkung 
bei symmetrisch aufgestellten Pris- 
men 139, 505; 141, 601. — Zu- 
sammenhang zwischen der Ab- 
lenkung der Strahlen und den 
Prismenwinkeln beim Reflexions- 
prisma 145, 25. 

Polarisationsprisma yon Dove 
aus einem rechtwinkligen gleich- 
schenkligen Kalkspath 122, 18; 
besonders fiir strahlende Wiirme 
geeignet 456. — Polarisationspr. 
y. Hartnack u. Prazmowski 127, 
494; 128, 336. 

Prismen - Sphirometer, 
Meyerstein 126, 589. 

Propylalkohol, Brechungsexpo- 
nent 122, 548. 

Prosaphie, Adhision zwischen 
festen u. fliissig. Kérpern 148, 63. 

Protogin, Mikroskopische Unter- 
suchung yon Diinnschliffen des- 
selben 147, 143. 

Protuberanz, s. Some. 

Proustit, s. Rothgiltigerz. 

Pseudomorphosen, Uminder. 
yon Pyromorphit in Bleiglanz 
134, 412; yon Tremolith in Talk, 
Disthen in Damourit 413; Cuprit 
in Malachit 414; Pyrit in Braun- 
eisenerz, Quarz in Steatit 134, 
415. — Ps. von Glimmer nach 
Granat 145, 480. — Speckstein 
in Form y. Augit 145, 483. 

Pseudoskopie, s, Tauschung. 

Psilomelan, Zusammensetz. 126, 
151. 

Puddelschlacke, s. Schlacken. 

Pulshammer, Die wallende Be- 
wegung von den durch die Hand- 
wirme erzeugten Diimpfen her- 
riihrend 122, 175. — Die Erschei- 
nung nur dem Sieden abnlich 
123, 162; bei abwiirts gerichteten 
Kugeln eine Flamme erforderlich 
165. 

Purpurin, Fluorescenz 146, 377. 

Purpurophyll, ein Derivat des 
Chlorophylls 146, 158. 

Pyrargyrit, s. Rothgiltigerz. 

Pyrit, s. Schwefeleisen unter Hisen. 


144, 


vou 


272 Pyrochroit — Regelation 


191. — Zusammensetzung des 
Pyr. von Miask 144, 196; von 
Brevig 204; von Fredriksvarn 
144, 208; 150, 198; v. Kaiser- 
stuhl 150, 198. 

Pyrochroit, natirl. Manganoxy- 
dul 122, 181; 124, 524. 

Pyrometer, Kalk- oder Marmor- 
pyrom. von Lamy 141, 304. — 
Akustisches Pyr. von A. Mayer 
148, 287; Weinhold dagegen 149, 
234. — Litteratur iiber Pyr. 149, 
186. ~ Kinrichtung des Luftther- 
mometers zu pyrometr. Zwecken 
von Weinhold 149, 188. — Die 
auf Ausdehnung starrer Kérper 
wie Platin, Quarz usw. beruhen- 
den Pyr. nicht zuverlassig 206; 
das Calorimeter als Pyr. verwend- 
bar 216; die Dissociation un- 
brauchbar 217. 225;7das. Wider- 
standspyrometer von Siemens fiir 
technischen Gebrauch empfehlens- 
werth 149, 225. 233. 

Pyromorphit, Umwandlung in 
Bleiglanz 134, 412. 

Pyrophon, musikalisches Instru- 
ment 148, 659. 

Pyroxylin-Papier, stark nega- 
tiy-elektrisch 122, 495. 


Q. 


Quarz, s. Kieselsiure. 

Quassiatinktur, Fluorescenz dér- 
selben 146, 248. 

Quecksilber, Warmeleitung nach 
Angstrém 123, 638. — Blasen 
von Quecksilber 127, 99; schwim- 
mende Quecksilberkiigelchen, An- 
ziehung und Abstossung zwischen 
ihnen 101. — Warmeausdehnung 
des . nach, Matthiessen 128, 
538; nach Regnault’s Versuchen 
berechnet von Bosscha E V, 276, 
304. — Scheinbare Ausdehnung 
des Q. in Regnault’s Gewichts- 
thermometern aus verschiedenen 
Glassorten EV, 446. 452. -- 
Schnelle und sichere Reinigung 
des Q. 144, 140. — Elektrischer 
Leitungswiderstand des Quecks. 
in absolutem Maass 149. 260. — 
Aenderung der Kapillarkonstante 


des von Schwefelséure berihrten 
Quecksilbers mit der elektromo- 
torischen Kraft der Polarisation 
149, 547; Bewegungen des Q. 
dadurch 547; eine darauf gegriin- 
dete Elektrokapillarkraftmaschine 
553. — s, Ammonium. 
Quecksilberchlorid, Ver- 
halten zu Rhodankalium 131, 95. 
Quecks.-bromid, Zersetzung 
durch Rhodankalium 131, 95. 
Quecksilberjodid, Verbin- 
dung mit Rhodankalium 131, 93. - 
— Wirmeausdehnung des Queck- 
silberjodids 182, 306. 
Quecks.-cyanid, Verbindung 
mit Rhodankalium 131, 92. 
Schwefelquecks., Verbind. 
mit Schwefelkalium 127, 488. — 
Q.-platin-Sulfoplatinat 139, 663. 
Rhodanquecksilb., Queck- 
silber - rhodanid 131, 88. — Q.- 
kaliumrhodanid 90. — Q.-ammo- 
niumoxyrhodanid 97. — Q.-rho- 
dantir 131, 101. 
Quecksilberplatin - Sulfo- 
platinat mit Quecksilberchlorid 
139, 663. 

Quecksilberoxyd, Ueberjodsaur. 
Q. 134, 525. — Chromsaur. Q, 
140, 81. 

Quecksilberoxydul, Ueberjod- 
saur. Q. 184, 524. — Tantal- 
saur. Q. 136, 193. — Niobsaur. 
Q. 136, 368. Chroms. Q. 140, 80. 

Quecksilberschliissel von du 
Bois-Reymond J, 591. 

Quelle, Lithionreiche Mineralquelle 
in Cornwall 123, 659. 


R. 


Rauchquarz, Rauchtopas, s. 
Kieselséure, 

Rauhfrost, Entstehung 121, 643. 
Reflexionsgoniometer u. Spek- 
tralapparat v. Bérsch 129, 384. 
Reflexionsprisma, Bezieh. zw. 

d. Ablenkung d. Strahlen u. den 
Prismenwinkeln; Beding. fir d. 
Korrektheit d. Bilder 145, 25. 
Refraktionsaquivalent,s,Licht- 
brechungsvermégen. 
Regelation, erfolgt nach Jungk 
durch Verdichtung u, dadurch be- 


—— a 


Regen — Rothgliihhitze 


wirkte Abkiihlung d. Wassers an 
d. Oberflache d. Eises 125, 306; 
nach C. Schultz, weil reines Wasser 
einen héher liegenden Gefrierpunkt 
hat als lufthaltiges 187, 255. 

Regen, s. Dampf. 

Regenbogen, erklart durch Inter- 
ferenz d. Lichts 126, 511. — Be- 
obachtung e. farbigen Bogens auf 
e. Hisfliche E V, 656. — Extra- 
regenbogen beobachtet am Jade- 
busen 145, 174. 

Regulator, selbstthatiger fiir den 
galvyan. Strom y. Kohlrausch 132, 
266. 

Reibung, Vorginge bei d. glei- 
tenden Reib. 121, 283; das*sogen. 
Fressen bei Metallen 284; auf po- 
lirten Flachen verhindern Wasser 
u. verdichtete Luft d. Anheften 
285; noch mehr d. Schmiermittel 


295. 303; Vorgang beim Schleifen | 


u. Poliren 298; Schwierigk. tiber- 
einstimmende Reibungskoeffic. zu 
erhalten 121, 305. — Ansteigen 
e. Walze auf e. schiefen Ebene 
durch d. Reib. 133, 510; ahnlich 
bewegt sich d. Joujou, aber nicht 
durch Reib. 134, 312. — Die Er- 
warmung einer im luftverdiinnten 
Raum rotirenden Scheibe v. Er- 
schiitter. durch das Uhrwerk her- 
rihrend 135, 285. 290; Stewart 
und Tait dagegen 136, 165. — 
Reibungskoeffic. v. Hisen auf His 
139, 505. — Eine unter Schrot- 
kérnern geschloss. Pincette fasst 
meist zwei in Folge d. Reibung 
141, 615. — Warmeentwicklung 
durch d, Reib. beim Aufsaugen 
y. Wasser in amorphe Kieselsaure 


146, 431. 


Innere Reib. bei d. Gasen 1285, | 


186; Messung derselben 189. 193. 
199; Verfahren y. Meyer 202. 401. 
564;. Resultat 125, 598; Ueber- 
einstimm. mit Graham’s Beobacht. 
127, 255. — Strémung e. Gases 
durch e. Kapillarréhre 127, 261; 
Graham’s Methode der Beobacht. 
* 353; aussere Reib. 361; Reibung 
verschied. Gase 127, 374; 148, 
26. — Bestimm. d. Luftreibung 
nach Maxwell’s Methode 143, 16; 
Reibungskoeffic. fiir verschiedene 


273 


Gase 143, 26; 148, 547. 549. — 
Einfluss d. Temperatur auf die 
Reib. 148, 203. — Schnelle u. 
sichere Dampfung schwingender 
Bewegungen durch Luftreibung 
149, 416. 

Resonanz, Mitiénen freier Flam- 
men 144, 639. 

Reversionsfernrohr, Rever- 
sionsspektroskop, s. Spek- 
troskop. 

Rheochord, von F. C. G. Miller 
150, 100. 

Rhodan, Darstell. 129, 636. — 
s. Kalium, Quecksilber. 

Rhodium, Warmeausdehn.138, 30. 

Rindertalg, Schmelz- u. Erstar- 
rungspunkt 183, 127; 145, 288. 

Ringe, Newtonsche, Erklirung d. 
gradlinigen Fransen, welche gleich- 
zeitig mit d. Newtonschen R. zu 
beobachten sind y. van d. Wil- 
ligen 123, 558. — Wahrnehmung 
heller u. dunkler Halbkreise neben 
d. Newt. R. vy. Stefan 123, 650; 
Beobacht. solcher Interferenzer- 
schein. am Newt. Farbenglase in 
anderer Weise 125, 160. — Mach’s 
Erklar. d. Stefan’schen Nebenringe 
150, 625; Darstell. u. Erklar. ana- 
loger Nebenstreifen 631; andere 
Erscheinungen d. Art 150, 634. 
— Theorie d. Newt. R. v. Wan- 
gerin unter Bericksichtig. d. Di- 
vergenz d. ringbildenden Strahlen 
131, 497; Vergleich mit d. Erfahr. 
523. — Newt. Farbenringe zw. 
Glas- u. Metallflichen 142, 380; 
in Wasser 389. — Differenz zw. 
Theorie u. Erfahrung in den v. 
Quincke an diinnen Metalllamellen 
beobachteten Newt. Farbenringen 
E V, 633. 

Sonnenabstiinde d. Berithrungs- 
bogen d. Ringes v. 47° 146, 492. 

Réhren, Verfahren Glasr. schnell 
auszutrocknen u. weite mit engen 
zu verbinden 145, 170. — s. 
Pfeifen, Téne. 

Rotations - Geschwindigkeit, 
Messung derselben nach Schuller 
146, 497. 

Rothglihhitze, Ungleichheit der 
Lichtstrahlung verschied. Kérper 
in der R. 126, 507. 

18 


274 


Rothgiltigerz, Lichtbrechungs- 
expon. des lichten R. 127, 156; 
des Proustits u. Pyrargyrits 129, 
480. — Zusammensetz. d. R. v. 
Wittichen 134, 85. 

Rothkupfererz, s. Kupferoxydul. 

Rothnickelkies, s. Kupfernickel. 

Rib6él, Brechungsexpon. 121, 403. 
430. 

Riickstand, elektrischer, s. Elek- 
tricitat Entladung. 

Rihmkorff’scher Apparat, s. 
Elektricitét Induktion. 

Russ, s. Kienruss. 

Ruthenium, Warmeausdehn. 138, 
30. — Specif. Warme 141, 27. 

Rutil, s. Titansaure. 


S. 


Saccharimeter v. Wild 122, 626. 
— Soleil’s Sacch. richtiger als das 
v. Jellet 126, 659. 

Sduren, Neutralisationswarme u. 
Basicitat v. 31 Sauren 140, 530. 

Safflor, Fluorescenz 146, 384. 

Sahlit, Vorkommen in den Pen- 
ninischen Alpen 144, 387. 

Saiten, Einfache Demonstration d. 
Schwingungsgesetze gestrichener 
S. 184, 811. -— Veranschaulichung 
d. Knoten u. Bauche e. schwin- 
genden Saite durch d. Merochord 
134, 438. — Berechn. d. Schwin- 


gungen e. S. mit Riicksicht auf | 
ihren Biegungswiderstand 140,263. | 
— Geschichtliches tiber d. Theorie | 


schwingender S. 147, 64. — Ein- 
fluss d. Steifigkeit, Befestigung u. 
Amplitude auf d. Tone gezupfter 
— Metallsaiten 147, 69. 91. 
Salicylige Saure, Brechungsex- 
ponent 122, 560. 
Salpetersdure, Leichte Erkenn. 
mittelst Phenol 121, 189. — Neu- 
tralisationswirme 138, 75; 140, 
89; Aviditat 138, 90; 140, 90. 


— Specif. Wirme d. wassr. Salp. | 


Rothgiltigerz — Sanidin 


Salzen 122, 338: beim Auflosen, 
am gréssten bei Schwefelcyanka- 
lium 136, 278. — Spannung d. 
Dampfes aus Lésungen d. Mischung 
gweier Salze 124, 179. — Der 
Magnetismus in Salzen mit magnet. 
Metallen nur y. diesen abhangig 
126, 32. — Wechselzersetz. beim 
Mischen vy. Salzlésungen 138, 575. 
— Bei vielen Salzen wachst in Be- 
rahrung mit fremden Kérpern d. 
Léslichkeit, Uebersittigung 185, 
671. — Die Léslichkeit wachst 
mit d. Temperatur u. vermindert 
sich mit Zunahme d. schon ge- 
lésten Salzmenge 136, 310. 317. 
— Liéslichkeit v. Salzgemischen 
148, 456; wenn Sidure od. Base 
gleich 460. 555; wenn beide ver- 
schieden 559; wenn d. Lésung 
weit v. Sattigungspunkt ist 148, 
574. — Lésungswarme d. Salze 
149, 2; Vergleich mit Person’s 
Angaben 26. 80. — Warmever- 
brauch bei d. Lésung v. Salzge- 
mischen 149, 492. 507; Person’s 
Satz darib. nur annadhernd genau 
520. — Gesetz tiber d. Transpi- 
ration y. Salzlésungen 150, 248. 
255. 

Eine koncentr. Glaubersalzlés. 
dehnt sich bei Beginn d. Kry- 
stallabscheidung aus 128, 158; 
nach Schiff durch die Zerleg. in 
Salz u. verdiinntere Lisung 129, 
292; Lindig dagegen 130, 144. 
— Konstitution d. phosphorigsaur. 
S. 132, 481. 501. — Zusammen- 
setz. d. sauren u. tiberschwefels. 
Salze 133, 137. — Dichtemaximum 
v. schwefelsaur., kohlensaur. u. 
salzsaur. Kali u. Natron E V, 273. 
275, — Losungswirme d. salzs, 
u. salpeters. Alkalien 149, 23. 25. 
— Spannkraft d. Krystallwassers 
verschied. schwefels. Salze J, 474. 
— s. Auflésung, Gefrierpunkt, 
Schwefelsalze, specif. Warme. 


142, 354. 367. — Verbind. von | 
Salp. u. Schwefelsiure 142, 602. 
— Darstell. u. Eigenschaften d. 
Anhydrids d. Salp. 147, 113. 119; 
Salpeterséuresubhydrat 126. 
Salze, Temperaturerniedrig. beim | 
Mischen y. Schnee mit verschied. 


Samarskit, Zusammensetzung des- 
selben 150, 213. 

| Sandarak, Fluorescenz 146, 255. 

Sandelholzextrakt, Fluorescenz 
146, 249. 

Sanidin y. Laach, Zusammensetz. 
135, 561. — Leucit vy. San. um- 


Santorin — Schallgeschwindigkeit 275 


hillt 147, 269; desgl. Mejonit 
E VI, 381. 
Santorin, Natur d. Gase d. dor- 
tigen Vulkans 131, 657. 
Saponin, Besondere Zahigkeit in 
der Oberfliche d. Saponinlésung 
141, 288. 
Sauerstoff, Darstell. aus Baryum- 
superoxyd u. saur. chroms. Kali 
122, 256. — Bestimm. d. S. in 
organ. Verbindungen 130, 536. 
— Leichter Nachweis d. Magne- 
tismus d. S. mittelst Seifenblasen 
131, 656. — Bei welchem Sauer- 
stoffgehalt der Luft glimmende 
Korper entziindet werden 134, 628. 
Gewéohnlicher Sauerstoff besteht 
nach Clausius aus gepaarten 
Atomen yon _ entgegengesetzt 
elektrischem Zustand, Ozon und 
Antozon 121, 256. 330. — Raum- 
verdinderungen d. ozonhalt. Sauer- 
stoffs bei Behandl. mit Jodkalium 
u. in d. Hitze 121, 268. — Ozon 
dreiatomig, Sauerstofibioxyd 121, 
281; 136, 104. — Nachweis d. 
Ozons in d. Atmosphire 131, 659. 
— Ozon anderthalbmal dichter 
als Sauerst. 1382, 169. 174. — 
Bei der Elektrolyse d. Wassers 
wird mehr Antozon als Qzon ent- 
wickelt, wenn d. Koncentration d. 
Sdure steigt 1382, 607. 617. — 
Aus e. Gemenge y. Sauerstoff u. 
Ozon absorbirt Terpentinél beide 
139, 320. 328; 141, 224. — Bil- 
dung v. Ozon bei Verbrenn. v. 
Wasserstoff mit kleiner Flamme 
144, 480. — Zersetz. v. vulka- 
nisirt. Kautschuck u. Ebonit durch 
Ozon 146, 626. 
Schall, Pendel zur Veranschau- 
lichung d. Lissajous’schen Schall- 
figuren 121, 646. — Schitzung 
der Entfernung eines bekannten 
Sch. aus der Aenderuug seiner 
Klangfarbe 126, 332. — Réohren 
fir d. Interferenz d. Schallwellen 
yon Quincke 128, 177; grosser 
_ Einfluss eckiger Biegungen an 
diesen Rodhren auf die Schallbe- 
weg. darin 149, 133. — Aeusserst 
geringe Schwingungsweite an d. 
Grenze d. Hérbarkeit d. Schalls 
141, 351. -—— Messung d. Inten- 


sitat d. Sch. unter Anwend. d. 
Kirchhoff’schen Formeln 141, 567; 
Ad. Seebeck dazu 142, 474. — 
Die Gesetze fiir Reflexion und 
Brechung d. Sch. nur an még- 
lichst kurzen Wellen nachweisbar 
149, 422. — Wasserdampf, aber 
nicht Nebel od. Regen oder Schnee, 
schwicht d. Schallintensitdt in d. 
Luft J, 681. 


Schallgeschwindigkeit, Theorie 


d. Schallgeschw. v. Schréd. van d. 
Kolk 124, 456; Berechnung der 
Versuche y. Moll u. v. Beek da- 
nach 462. — Ermittl. d. Schall- 
geschw. in festen u. luftformigen 
K6rpern durch e. neue Art Staub- 
figuren vy. Kundt 127, 508. 519. 
— Apparat zur Messung d. Sch. 
ind. atmosph. Luft 128, 307. — Be- 
stimm. d. Sch. in Gasen durch 
ein Membranmanometer 128, 502. 
— Einfluss d. Warmeleitung d. 
Gase auf d. Schallgeschw. 134, 
177. — Bisherige Bestimmungen 
d. Sch. 135, 338; Versuche mit 
Luft in Réhren ergeben e. gerin- 
gere Sch, als im Freien 339. 341; 
Verfahren v. Kundt 344; mit d. 
Durchmesser d. Réhren nimmt die 
Sch. ab, bei tiefen Tonen am 
meisten 365; Hinfluss d. einge- 
streuten Pulvers 185, 527. 5338; 
der inneren Réhrenwand 585; der 
Hohe u. Stirke d. Tones 538; 
des Druckes u. d. Temperatur 
548. 553; Zusammenstellung aller 
Resultate 1385, 560. — Nach 
Schneebeli nimmt d. Schallgeschw. 
in Réhren proportional mit dem 
Durchmesser ab 136, 296. 309. 
— Einfluss d. Tonhéhe, d. Dureh- 
messers u. der Wand d. Rohren 
auf die Sch. nach Ad. Seebeck 
139, 104; die Versuche nicht in 
Einklang mit d. Formel y. Kirchhoff 
131. — Einwiirfe gegen Regnault’s 
Schliisse aus seinen Versuchen tb. 
Sch. in Réhren 149, 534. — Die 
Sch. wachst mit d. Stirke d. Luft- 
schwingung 140, 306. — Bezieh. 
zw. Schallgeschw. u. Molekular- 
beweg. in Gasen 140, 288. — 
Sch. in Luft u. Kohlensaure nach 
Réntgen 148, 611. — Vorschlag 
; US is 


876 Schatten — Schwefelkohlenstoff 


y. Schiingel die Sch. mit Sicher- 
heit zu messen 150, 364. — Schall- 
geschw. in Stearin, Paraffin, Wachs, 
Tale 186, 285. 294; in Wasser, 
Alkohol, Salzlésung, Quecksilber 
141, 383. 

Schatten, Erklar. d. Lichtscheins 
um Sch. auf rauher Flache, Hei- 
ligenschem J, 10; auf bethauten 
Grasflachen 13. 

Scheelit, s. Kalkerde wolframs. 

Scheibe, erwirmt sich bei rascher 
Rotation im Vakuum 135, 285; 
136, 165. 330. 

Schiefer, Mikroskop. Untersuch. 
y. Diinnschliffen aus Paragonit-, 
Fleck-, Garben-, Knoten-, Dipyr-, 
Ottrelit- u. Sericitschiefer sowie 
d. Spilosits 147, 283. 295. 

Schiessbaumwolle, Geschichtl. 
zur Darstell. d. Sch. 144,. 310. — 
Spektrum d. Lichts explodirender 
Sch. 150, 641. — s. Kollodium- 
papier. 

Sehlacken, Mikroskop. Struktur 
121, 101. — Krystallform u. Zu- 
sammensetz. d. Puddelschlacke v. 
Stahlwerk Hombourg-haut 137, 
136. 451. 

Schlagwerke, unter d. Luftpumpe 
in Gang zu setzen, Beschreibung 
134, 434. 

Schlierenapparat v. Tépler, Be- 
schreib. u. Leistungen 131, 33. — 
Das Princip d. Schlierenbeobacht. 
schon y. Foucault zur Priif. sphar. 
Spiegel empfohlen 128, 136, An- 
merk. — Untersuch. der v. elektr. 
Funken in d. Luft erregten Welle 
131, 180; 134, 194. — s, Mi- 
kroskop. 

Schmelzpunkt, Erniedrigung d. 
Schm. vieler Substanzen durch 
Beimischungen ohne chem. Ein- 
wirk, 187, 247. — s. Fette, Ge- 
frierpunkt. 

Schnee, Anhaltender Schneefall 
an d. Kiste d. Mittelmeers 139, 
510. — Regelmissige Rippung d. 
Firnschnees E V, 63. 

Schrillténe, s. Téne. 

Schrotkérner, werden v. einer 
Pincette paarweise gefasst in Folge 
der Reibung 141, 615. 


Schwefel, wird durch Erhitzen mit 


sehr geringen Mengen gewisser 
Substanzen weich u. plastisch-124, 
644. — Specif. Gew. des weichen 
Schw. 127, 422. — Neue Dar- 
stell. v. gelbem weichen Schw. 133, 
347. — Darstell. v. fliiss. Schw. 
141, 432. — Entstehung vy. amor- 
phem Schw. 141, 435. 438; Ein- 
fluss v. Chlor, Brom, Jod, organ. 
Stoffen usw. auf d. Konsistenz d. 
Schw. 436. — Bildung v. Schwe- 
felglobuliten 142, 325; Ageregat- 
zustand derselben 148, 621. — 
Neue Schwefelzwillinge vy. Roccal- 
muto, Girgenti E VI, 349; Tetra- 
eder v. Schw. 3854; Erstarrung d. 
Schw. aus dem Schmelzfluss in 
rhomb. Form 356. — Warmeaus- 
dehn. d. Schw. 188, 80. — Spec. - 
Warme 141, 25. — Spannkraft 
d. Schwefeldampfes bei verschied. 
Temperatur 149, 231. — Analyt, 
Bestimm. d. Schw. nach A. Mit- 
scherlich 130, 554. — Das Spek- 
trum d. Schwefelflamme entsteht 
auch bei Reduktion d. Schwefel- 
sdure u. Sulfate in d. Wasserstoff- 
flamme 137, 171. — Kontraktion 
bei d. Bildung starrer Schwefel- 
verbindungen 139, 297. — Schw. 
u. Selen in ihren Verbindungen 
isomorph 139, 339. 
Schwefelchlorir, Brechungsex- 
pon., specif. Gew. u. Refraktions- 
aquivalent 131, 121. 125. 
Schwefelcyan, Darstell. 129, 636. 
Schwefelkies, s. Hisen. 
Schwefelkohlenstoff, Verhalten 
zu chromsaur., mangansaur., an- 
timons., oxals. Kali, antimonsaur. 
Ammoniak, mangans. Baryt 127, 
405 bis 423; zu paraphosphors. 
Natron, phosphors Kali 423, 427. 
— Wirk. d. Chlorjods auf Schw. 
128, 459. — Brechungsexponent, 
specif. Gew., Refraktionsdquival. 
131, 121.-125. — Aenderung d. 
Lichtdispersion beim Erwarmen 
132, 320. — Brechungsindex d. 
Schw. und seimer Gemische mit 
Alkohol 188, 17. 21. 40. — Spee. 
Warme des Schw. EV, 121; 150, 
603; der Mischungen mit Alkohol 
u. Benzin E V, 140. 211; 150, 
606; mit Chloroform E V, 205, 


Schwefelsiure — Schwingungen 


277 


— Bezieh. zw. Druck, Temperat. | Schwefelwasserstoff, Apparat 


u. Volumen d. Dampfs 137, 40; 
141, S86. 


Schwefelséure, Verbindung mit 


Schwefelsalze, 


‘ 


Chlorsalpetriger: Saure 123, 333; 
mit salpetriger S. 338: mit Unter- 
salpetersiiure 340; mit Salpeter- 
siure 142, 602. — Die Verbind. 
v. Schw. mit salpetriger Saéure die 
Ursache d. Phosphorescenz in d. 
Geissl. Rohren, Darstellung durch 
d. elektr. Funken 126, 651. — 
Zusammensetz. der Bleikammer- 
krystalle 123, 343; Vorgang in d. 
Bleikammer bei Bildung d. Schw. 
127, 543. 555; Wirk. d. schwef- 
ligen Saure auf Stickoxyd, sal- 
petrige S. u. Salpetersdéure in d. 
Bleikammer 130, 277. — Elektr. 
Leitung d. Schw. bei verschied. 
Verdinnung 138, 389. — Dar- 
stell. d. zwei Modifikationen der 
wasserfreien Schw. 139, 483. — 
Dichtemaximum d. ersten Hydrats 
E V, 275. — Specif. Warme d. 
Schw. 142, 353. 367. — Zusam- 
mensetz. d. sauren u. iibersaur. 
schwefelsaur. Salze 133, 137. — 
s. Affinitat. 
Schwefelkalium 
mit Schwefeleisen 136, 461; mit 
Schwefelwismuth464. — Schwefel- 
silber mit Schwefeleisen 138, 299. 
— Schwefelnatrium mit Schwefel- 
eisen 302; mit Schwefelwismuth 
309. — Kupfersulfid mit Kalium- 
kupfer-, Natriumkupfer-, Kalium- 
eisen- u. Natriumeisenkupfersul- 
furet 138, 311 bis 321. — Kalium- 
latin-, Natriumplatinsulfoplatinat 
38, 604. 610; Dinatriumplatin-, 
Silberplatin-, Thalliumplatin-Sulfo- 
platinat 618. 624. 626. — Tetra- 
platin-Sulfoplatinat 148, 635; Pla- 
tinsulfoplatinat 149, 381. — Ka- 
liumplatin-, Natriumplatin-Sulfo- 
stannat 138, 612. 616. — Tetra- 
platin-Sulfostannat 148, 6383. — 
Natrium-,Kaliumpalladium, Silber- 
palladium-Sulfopalladat 141, 519. 
526. 625. 629. — Schwefelzink mit 
Schwefelkalium 149, 386 ; Schwefel- 
natrium 389; Schwefelnatrium mit 
Schwefelkadmium 391.— Kalium-, 
Natrium-Indiumsulfid J, 158. 163. 


zur intermittirenden Entwicklung 
des Schw. 122, 172. — Verhalten 
zu chromsaur., oxalsaur. Kali u. 
Oxalsiure 127, 411. 418. — Neu- 
tralisationswirme 140, 522; 148, 
532; 144, 643. — Verbindungs- 
wairme zw. Schwefel u. Wasser- 
stoff 148, 378. 


Schweflige Sure, Neutralisa- 


tionswirme 138, 510. — s. Schwe- 
felsdiure. 


Schw aidewohuala® Schmelz- u. 


Erstarrungspunkt 133, 129. 


Schwere, s. Gewicht, Gravitation. 
Schwerpunkt, Hinfacher Nach- 


weis, dass in ihm das Gewicht d. 
-ganzen Kérpers anzunehmen ist 


133, 182. 


Schwerspath,s. Baryterde schwe- 


felsaure. 


Schwimmblase, Aeltere Ansich- 


ten iiber die Rolle d. Schw. bei 
den Fischen 148, 126; Ermitte- 
lung d. Volumverinderungen d. 
Schw. durch Hartings Physometer 
132. 252. 


Schwingungen, Das Vibroskop 


zur Beobacht. der Schwingungs- 
phasen ténender Kérper 128, 108; 
der Flammen 126. 136. — Das 
Phonoptometer v. Lissajous zum 
Studium schwingender Bewegun- 
gen 149, 595. — Theorie der 
Querschwingungen schwerer Stibe 
128, 139. — Schwingungen der 
an einem Ende befestigten Glas- 
faden 129, 308. — Graphische 
Darstellung der Schwingungskur- 
ven 129, 464. — Die Kriuselung 
der Flissigkeiten auf vibrirenden 
Tafeln yon ‘Transversalschwing. 
der Flissigkeit herrihrend 134, 
111; 141, 375. 392; Interferenz- 
wellen durch zwei ungleich schwin- 
gende Stimmgabeln 141, 379. — 
Einfluss der Dichtedénderungen 
eines ténenden magnet. Drahtes 
auf seinen Magnetismus 139, 499. 
501. — Anziehung u. Abstossung 
durch die Schwing. einer Stimm- 
gabel 139, 670; 140, 325. 495. 
— Mit der Amplitude der elast. 
Schwing. wiichst die Geschwin- 
digkeit ihrer Ausbreitung 140, 


278 


306. — Schwingungsweite an d. 
Grenze der Hérbarkeit 141, 351. | 
— Dampfung schwingender Be- 
wegungen bei Messinstrumenten — 
durch Luftreibung. 149, 416. — | 
Erzeugung yvorausbestimmter pe- ° 
riodischer Luftbewegungen durch — 
die Sirene J, 498. — s. Pfeifen, | 
Platten, Tone. 

Sediment, s. Niederschlag. 

Seen, Temperatur einiger Gebirgs- | 
seen Bayerns in der Tiefe 122, 
659. — Die Alpenseen in Nor- | 
wegen e. Bildung alter Gletscher 
146, 547. 560. 

Sehen, s. Auge. 

Seifenblasen, gs. Blasen. 

Seignettesalz, s. Kali weinsteins. 

Selen, Specif. Warme 126, 138; 
133, 308. 310. — Warmeausdeh- 
nung 138, 30. — Refraktion und 
Dispersion des §. 148, 429. 436. 
— Interferenzerschein. an einem 
Selenspiegel hinter einer Glas- 
platte 148, 438. — Aenderung 
der elektr. Leitung des §. durch 
Licht 150, 334. — Sel. u. Schwe- 
fel in ihren Verbindungen _iso- 
morph 139, 329. 339; Rathke 
dazu 141, 590. 

Bromselen, Darstellung und 
Eigenschaften des Bromirs 128, 
328; des Bromids 129, 450. 

Cyanselen, Darstell. 129, 634. 

Jodselen, Darstell. d. Jodiirs 
129, 628; des Jodids 631. 

Schwefelselen, Darstellung 
u. Krystallform 139, 330. 335. 

Selenacichlorid, Verbindung mit 
Chlorzinn 125, 325; mit Titan- 
chlorid 327; mit Antimonsuper- 
chlorid 328. 

Selenige Sdure, Neutralisations- 
warme 138, 512. 

Selensadure, Neutralisationswirme 
138, 508. 

Senarmontit, s. Antimonoxyd. 

Serpentin, Brechungsexpon. 127, 
155. — Zusammensetzung des S. 
v. Snarum 148, 330. — s. Olivin. 

Sicherheitslampe, Die Abkiih- 
lung der Flamme bei der Dayy’- 
schen §. von der Ausstrahlung 
des Metallnetzes hauptsichlich her- 
ruhrend 122, 173. 


Sediment — Silber 


Sieden, Siedepunkt, Siedepunkt 
binérer Gemische von Flissig- 
keiten, die einander lésen 123, 
190. — Durch Austreiben der 
Luft aus dem Wasser wird des- 
sen Siedepunkt erhdht 124, 295; 
das S. nicht vom Druck allein 
abhingig 315; verzégertes S. oft 
die Ursache von Explosionen d. 
Dampfkessel 317. — Verhitung 
der Explosion durch Zinkstaub 
128, 472. — Vorlesungsversuche 
iiber Siedeverziige 133, 673. — 
Bedeutende Siedeverziige in dem 
durch Mischen mit Weingeist 
luftfrei gemachten Wasser 136, 
144; 146, 625. — Vollig luft- 
freies Wasser scheint nicht sieden 
zu kénnen 136, 149; Verfahren 
zur sicheren Herbeifiihrung einer 
Explosion 150. — Geschichtliches 
tber Siedeverziige 137, 80. 86. 

Betrachtliche — Siedeverztige 

durch ruhiges Stehenlassen des 

Dampfkessels_ 138, 441; Explo- 

sion dabei 444. — Reines Kis 

geschmolzen und bis zum Sieden 
erhitzt explodirt, Faraday’s Ex- 
plosionsversuch E VI, 170. — Er- 
scheinungen beim Sieden einer 

rotirenden Flissigkeit 129, 168. 

Verfahren von Kundt den 
Siedepunkt zweier nicht misch- 
barer Flissigkeiten konstant und 
auf der Temperatur der Dampfe 
zu erhalten 140, 489. — Bedeu- 
tung des absoluten Siedepunkts 
nach Mendelejeff 141, 622 (kriti- 
scher Punkt v. Andrews EV, 86). 

Silber, Neue Silbertitrirmethode 
von H. Vogel 124, 347. — Elasti- 
citatskoefficient des Silbers 126, 
565. — Darstellung von Silber- 
spiegeln nach verschiedenen Me- 
thoden 129, 44. — Versilberung 
des Fernrohrobjektivs zur Schwi- 
chung des Sonnenlichts 129, 6.49; 
versilberte Blendglaser schon frii- 
her von Dove vorgeschlagen 130, 
336, — Der Lichtbrechungsexpon. 
beim §. fiir rothe u. blaue Strah- 
len derselbe 129, 186; verschied. 
Werthe fiir den Brechungsexpon. 
187; bis zu welcher Tiefe Licht 
in S. eindringt 186, 193. — Warme- 


Silberoxyd — Sonne 
ausdehnung des Silbers 130, 61. | 


— Specif. Warme 141, 25. — 
onan Aequivalent 149, 
ehtd: 

Bromsilber, Brechungsexpon. 
142, 565 571. — Farben, welche 
das Broms. photographisch am 
meisten erregen 143, 167. — Brom- 
silber wird durch Licht mecha- 
nisch zertheilt 143, 440. — Licht- 
empfindlichkeit des Bromsilbers 
fir die bisher unwirksam gewe- 
senen Strahlen 150, 453. 

Chlorsilber, Specif. Warme 
126, 133. — Lichtbrechungsexpon. 
142, 565. 571. — Welche Farben 
am meisten auf Chlors. wirken 
143, 167. — Chlors. wird durch 
Licht mechan. zertheilt 143, 440. 

Jodsilber, zersetzbar im Licht 
durch alle freies Jod absorbirende 
und bindende Substanzen 125, 
333; reines Jods. wird im. Licht 
kaum zersetzt 334. — Jodsilber 
verringert bei steigender Tempe- 
ratur sein Volumen 132, 292. 
304; Brechungsexpon. des kry- 
stallisirten 296. — EHigenschaften 
des amorphen, geschmolzenen u. 
krystall, Jods. 1382, 307. — Licht- 
brechung und andere opt. Higen- 
schaften verschied. Zustéinde des 
Jods. 142, 564. 571; Einwiirfe 
dagegen 144, 331. — Fiir welche 
Farben Jodsilber am empfindlich- 
sten ist 143, 165. — Mechanische 
Zertheilung des Jods. durch Licht 
143, 440; Farbenerscheinungen im 
feinzertheilten Jods. 443. 450. 

Schwefelsilber, mit Schwe- 
feleisen 138, 299 

Silberoxyd, Saur. schwefelsaures 
S. 133, 143. — Salpetersaur. S., 
specif. Warme 126, 130. — Ueber- 
jodsaur. S. 134, 383; 137, 309. 
—_ Wolframs. S. 130, 36. 256. 
— Tantals. S. 136, 193. — Niob- 
saures S. 186, 367. — Chroms. 
S. 140, 77. 79. 

Silicium, s. Kiesel. 

*Simonyit, s. Blédit. 

Sinus-Induktor, von Kohlrausch 
gar Erzeugung alternir. Stréme 
J, 292. 

Sirene, Zusammenhang zwischen 


279 


Klang, Form und Grésse d. Aus- 
flusséffnungen J, 498. 

Skleroklas, Zusammensetzung u. 
Krystallform 122, 380. 

Smaragd, s. Beryll. 

Sonne, Der Sitz der Sonnenwirme 
nicht die Gashiille, sondern ein 
gliihender fester oder  flissiger 
Kérper 121, 512. — Temperatur 
der Sonnenatmosphiire nach Zéll- 
ner 141, 368. — Vorschlag die 
Sonnenwirme zur Bewegung von 
Maschinen zu benutzen 149, 591. 
— Arago’s Schluss, die S. sei 
gasformig, weil sie unpolarisirtes 
Licht aussendet, unsicher 127, 
602. — Messung der chemischen 
Intensitat des direkten u. zerstreu- 
ten Sonnenlichts 128, 291. — 
Absorption der Sonnenstrahlen 
durch die Atmosphire bei ver- 
schiedener Sonnenhdhe 134, 330. 
— Verschiebung der Fraunhofer’- 
schen Linien im Reversionsspek- 
troskop in Folge der Sonnenro- 
tation 144, 450. — Grosse Ab- 
sorption der chemisch wirksamen 
Strahlen in d. Sonnenatmosphiare 
148, 167. 

Form und grosse Veranderlich- 
keit der Protuberanzen 137, 624. 
— Einrichtung des Spektroskops 
zur Beobachtung der Protuberan- 
zen ohne Sonnenfinsterniss 138, 
42; 142, 172. — Nach Zollner 
sind die Protuberanzen Kruptio- 
nen von gliihendem Wasserstoff 
141, 353; Bedingungen ihres Ent- 
stehens 354; Ausstrdmungsge- 
schwindigkeit 365 ; die Trennungs- 
schicht eine gliihende Fliissigkeit 
366; Druck in dem Raum, von 
welchem die Protuber. ausgehn 
369; weshalb Sauerstoff u. Stick- 
stoff in d. Protuber. nicht nach- 
weisbar sind 141, 371; Reye’s 
Einwiirfe gegen diese Erklarung 
der Prot. 149, 409; Zéllner’s Hnt- 
gegnung 150, 426. — Beobacht. 
der Prot. nach Zenker 142, 172; 
nach Seechi 143, 155. — Be- 
schreibung einer merkwiird. Prot. 
148, 171. — Braun’s Apparat 
zur direkten Photographirung d. 
Protub, 148, 477. 


280 


S onnenflecke, nach Spérer wol- 
kenartige Gebilde; Bestimmung 
ihrer Verdnderungen 128, 269. 
— Tiefe der Sonnenflecke unter 
der leuchtenden Oberfliche 141, 
362. — Sonnenflecke nach Zdll- 
ner schlackenartige Produkte lo- 
kaler Abkiihlung auf der flissi- 


gen Sonnenoberfliche 142, 525. | 


588; Ursache ihrer periodischen 
-u. heliographischen Erscheinung 
581. 5383; Reye’s Bedenken da- 
gegen 149, 408; Zollner’s Erwi- 
derung 150, 426. — Beobachtung 


der Sonnenflecke von Secchi 148, | 


155. — Helligkeitsverhaltniss zw. 
Fleck, Penumbra u. der umgeben- 
den Sonnenflache 148, 167. 
Sonnenstrahlen,  Schwachung 
derselben im Brennpunkt d. Fern- 


rohrs durch Versilbern des Ob- |- 


jektivs 129, 649. 


Sonnensystem, 


lich 128, 500. 

Spartalit, s. Zinkoxyd. 

Speckstein, v. Snarum in Augit- 
form 145, 483. 

Speisen, Zusammensetzung vy. Ar- 
seniksp. 128, 442; von Antimon- 
speisen u. Antimonwismuthspeisen 
443; Krystallformen 444. 

Speiskobalt, von Wittichen, Zu- 
sammensetzung 134, 70. 

Spektralanalyse, Thalliumvyer- 


bindungen, welche dio charakte- | 
ristische Linie nicht zeigen 121, | 
336. — Spektra der Metalloide | 
u. ihrer Verbindungen 121, 474; | 


der Metalle 478; der Haloidsalze 
u. ihre Beziehung zum Atomge- 
wicht 479. — Entdeckung sehr 
geringer Mengen v. Chlor, Brom, 


Jod in Verbindungen 125, 629. | 
— Kleinste im Induktionsfunken | 


durch die Spektralanalyse noch 
erkennbare Gewichtsmenge ver- 
schiedener Metalle 139, 631; in 


d. Bunsen’schen Gasflamme 635 ; 


Vergleich beider 636. — Die ersten | 


Beobachtungen iiber Spektr. ver- 


ffentlichte Alter 132, 469. — s, | 


Spektrum. 
Spektralapparat, Urgache der 


Die Bewegung | 
desselben durch die Interferenz- 
streifen eines Glasgitters merk- | 


| 


Sonnenflecke — Spektrum 


mangelnden Proportionalitét in 
den Abstinden bestimmter Strei- 
fen bei verschiedenen Apparaten 
121, 64. — Vorschlige zur Her- 
stellung whereinstimmender An- 
gaben 121, 96; 122, 167; 138, 
417. 434. — Bei der kleinsten 
Breite des Spektrums haben die 
Linien die geringste Krimmung 
in dem Spektralapp. 129, 337. 
— Nothwendigkeit bei spektro- 
skopischen Messungen die Tem- 
peratur zu _ beriicksichtigen 143, 
656. — Zweckmassigkeit cylindr. 
Linsen bei Spektralapparaten 144, 
334. 

Spektroskop von Rutherfurd 
mit Schwefelkohlenstoff-Prismen 
126, 363. — Der Spektralappa- 
rat vy. Borsch zugleich Reflexions- 
goniometer 129, 884. — Rever- 
sionsspektroskop von Zéllner 138, 
32. 35; 144, 454; 147, 617. — 
Einrichtung des Spektroskops zur 
Wahrnehmung der Protuberanzen 
von Zollner 138, 42; v. Christian- 
sen 141, 470; von Zenker 142, 
172. — Apparat von Edelmann 
Metallspektra objektiv darzustel- ° 
len 149, 119. — Hennig’s Appa- 
rat zur quantitativen Analyse 
durch Spektralbeobachtung 149, 
350. — Spektralapp. mit fluores- 
cirendem Okular fiir den ultra- 
violetten Theil des Spektrums J, 
407. — Spektroskop a& vision di- 
recte mit e’em Prisma y. Ems- 


mann 150, 636. 


Spektroskop, s. Spektralapparat. 
Spektroteleskop, von Huggins 


136, 167. 


| Spektrum, Photographie d. Son- 


nenspektrums y. Rutherfurd 126, 
435. — Lage der irdischen Li- 
nien im Sonnensp. 126, 480; dic- 
selben vom Wassergehalt d. At- 
mosphire herrithrend 126, 484. 
485; 128, 298. — Durch Tem- 
peraturveranderungen d. Prismas 
verschieben sich die Fraunhofer’- 
schen Linien 143, 655. —~ Der 
ultraviolette Theil des Sp. lasst 
sich unmittelbar sichtbar machen 
146,..157;, vergl. 187= 168, = 
Darstellung der Talbot’schen Li- 


_ Spektrum 281 


nien im prismatischen und Beu- 
gungsspektrum 123, 509. — Aus- 
sehen der Beugungsspektra beim 
Betrachten durch ein Prisma 129, 
3840. — Spektrum der Fixsterne 
131, 156. — Ursache der unglei- 
chen Intensitaét der dunklen Li- 
nien im Sp. der Sonne und der 
Fixsterne 141, 373. — Neue Li- 
mien im Spektrum planetarischer 
Nebel 144, 451. 

Das Spektrum der Cucuyos u. 
anderer Leuchtthiere kontinuirlich 
124, 192. — Sp. des Phosphor- 
escenzlichts vy. Chlorophan, Phos- 
phorit, Flussspath 131, 160. — 
Spektr. des Lichts explodirender 
Schiessbaumwolle 150, 641. 

Vergleich der Absorptions- 
spektra yon Didym, Erbium u. 
Terbium 124, 635. — Aenderung 
des Absorptionssp. von Erbium 
u. Didym bei Anwendung polari- 
sirten Lichts 128, 100. — Das 
Absorpt. der Mangansiure nicht 
die Umkehrung einer durch Man- 
ganchloriir gefirbten Flamme 128, 
335. — Absorptionssp. des durch 
Chlor gegangenen Sonnenlichts 
137, 165. — Absorptionsspektr. d. 
Joddampfs 139, 503; der flissi- 
gen Untersalpetersiure 141, 157. 
— Anwendung yon Gelatinblatt- 
chen zur Demonstration der Ab- 
sorptionsspektra 143, 656. — Ab- 
sorpt. der Lésung yon salpeters. 
Nickel E VI, 334; von anderen 
Salzen 335. — Absorption un- 
sichtbarer Strahlen durch Alka- 
loide, Glukoside usw. 123, 43. 

Spektra von Flammen im 
Allgemeinen 121, 487. — Spektr. 
der Flamme von Wasserstoff in 
Luft, Sauerstoff und anderen Ga- 
sen 122, 498. 535; desgl. von 
Kohlenoxyd 503; Kohlenwasser- 
stoff 505; Cyan 507; Ammoniak 
518; Schwefel 527; Schwefelwas- 
serstoff 528; Schwefelkohlenstoff 
531; Schwefelammon 534; Spek- 

“tra zusammengesetzter Gase 122, 
538. —- Spektrum der Schwefel- 
flamme u. der in einer Wasser- 
stoffflamme reducirten Schwefel- 
siure und Sulfate 137, 171. — 


Sp- der Flamme yon Phosphor- 
wasserstoff 147, 92; v. Ammoniak 
95. — Leichte Umkehrung der 
Natriumlinie 142, 321. 
Spektrum des elektr. Fun- 
kens 123, 30; Metalllinien darin 
37; Untersuchung der Durchsich- | 
tigkeit u. Fluorescenz vieler Mi- 
neralien in demselben 472; Li- 
nien im blauen negat. Licht 123, 
482; Apparat zur leichten Dar- 
stellung des langen elektr. Spek- 
trums 130, 137. — Spektr. des 
Induktionsfunkens in Wasserstoff 
u. Kohlensiure 124, 285; Stick- 
stoff, Sauerstoff 286; bei Elektro- 
den aus Kalium, Natrium 289; 
Calcium, Baryum, Strontium 291; 
aus Schwermetallen 292; Tafeln 
u. Noten dazu 124, 621. — Die 
weit ausgedehnten ultravioletten 
Strahlen im Spektrum des elek- 
trischen Funkens mit dem Auge 
wahrnehmbar 137, 163; vergl. 
146, 157. — Spektr. des elektr. 
Glimmlichts in atmosphar. Luft 
129, 513: Stickstoff giebt je nach 
der Temperatur drei Spektra 516. 
— Spektr. der Blitze 148, 653. 
Gasspektra in Geisslerschen 
Réhren: bei zunehmender Ver- 
diinnung d. Gase verschwinden d. 
minder brechbaren Streifen zuerst 
126, 527; mehrere gleichzeitig 
vorhand. Spektra erléschen nach- 
einander 529; Hinfluss d. Spitzen 
an d. Elektroden 537. — . Dar- 
stell. eines Spektrums mit einer 
Fraunhof. Linie 135, 174. — Drei 
Spektra bei Wasserstoff 135, 499 ; 
desgl. beim Sauerstoff 515; die 
beiden Stickstoffsp. nicht durch 
Unterschiede d. Temperatur, son- 
dern’der Entladungsart erklarbar 
526. — Sp. d. Gase unter hohem 
Druck 137, 337; Wasserstoff giebt 
dabei e. kontinuirl. Sp. 845; vier 
Sp. beim Wasserst. 347; Sp. d. 
Sauerstoffs 350; Stickstoffs 356. 
— Nach Angstrém haben Wasser- 
stoff und Sauerstoff nur ein Sp., 
die vielfachen Sp. riihren y. Bei- 
mengungen her 144’, 302. 304; 
ebenso nach Schuster Stickstoff 
147, 107. 112: Willner dagegen 


282 Spharoidalzustand — Stearinsaure 
144, 520; 147, 353; 149, 103. — 
Sp. am negat. Pol in Stickstoff- 
u. Wasserstoffréhren 141, 135; 
Modifikation beider Rohren nach 
langem. Gebrauch 136. — Sp. v. 
Kohlensiure 144, 485; Kohlen- 
oxyd 500; Aethylen 507; Gruben- 
gas 516; Cyan 517. — Sp. von 
Sauerst. u. Wasserstoff nach Vogel 
146, 576; v. Stickstoff 578; atm. 
Luft 580. — Das Limiensp. ge-| kungswinkeln 134, 172. 
hért dem Funken, das Bandensp. | Spilosit, Mikroskop. Untersuch. 
der Lichthiille an 147, 324; Er-|  v. Diinnschliffen 147, 295. 
klarung d. verschied. Spektra v.' Spinell, Brechungsexponent 127, 
Willner 340; Sp. an der negat. 155. — Warmeausdehn. verschied. 
Elektrode bei Wasserst. u. Sauer- Varietiten 128, 589. 
stoff 348. Sprengelsche Réhre, Beschreib. 

Erklarung d. Verbreiterung d. u. Anwend. zur Dialyse d. Gase 
Spektrallinien in den Gasen von| 129, 564. 
Lippich 139, 465. — Einfluss d.| Springbrunnen, Einwirkung d. 
Vermehrung d. leuchtenden Gas- Elektric. anf den Stamm u. die 
schichten auf d. Helligkeit im Sp.| Verzweigung d. fliiss. Strahles v. 
nach Zéllner 142, 91; durch stei- | Spr. 144, 443. 447. 
genden Druck verbreitern sich d.| Stab, s. Schwingung, Stimmgabel, 
Spektrallinien bis zur Kontinuitat Ton. 
94. 106; die Mitte einer so ver- | Starke, Amylum, die Korner be- 
breiterten Linie erleidet e. Ver- stehen aus e. unldsl. Hille mit 
schiebung 108. 110. einem in Wasser léslichen Inhalt 
Warmespektrum, Geschicht- 122, 482. 
liches tber d. Warmesp. d Sonne | Stahl, Gase durchdringen glihen- 
146, 200; Vertheil. d. Warme im den Gussstahl 122, 331. — Nach 
- Flintglasspektr. 207 209; die Ab- Fréemy ist St. im Wesentlichen 


Unterlage 143, 141; Berger’s Ein- 
wiirfe 147, 474. 

Spiegel, Anwend. v. Hohlspiegeln 
fir d. Poggendorffsche Spiegel- 
vorrichtung 143, 495. — s. Bilder, 
Licht-Reflexion. 

Spiegelprisma, Absteck. ganzer 
u. halber rechter Winkel mit d. 
Wollastonschen Sp. 134, 169. — 
Neues Sp. mit konstanten Ablen- 


sorptionsstreifen in Prismen von 
Schwefelkohlenstoff, Flintglas u. 
Steinsalz entsprechend 213. 215; 
in feuchter Luft sind d. Streifen 
breiter 217; das Maximum der 
Warmewirkung daher veranderl. 
nach Jahres- und Tageszeit 146, 
208. 221. — Warmevertheil. im 
Sp. d. Kalklichts bei Flintglas- 
und Steinsalzprismen 146, 227; 
Versuche mit anderen durchsich- 
tigen Koérpern 229. — s. Fluor- 
escenz, Kometen, Nordlicht, Sonne. 
Spharoidalzustand, Leidenfrost- 
scher Tropfen, Darstell. unter d. 
Luftpumpe 142, 158; Form der 
Tropfen dabei 142, 160; Berger 


dazu 147, 472. — Temperaturbe- | 


stimm. d. Flissigkeit 143, 126; 
die Temperat. wachst mit d. Grésse 
d. Tropfens 137; die Flissigkeit 
verdampft nur an d. Oberflaiche 
140; Abstand d. Tropfens v. d. 


Stickstoffeisen 125, 38. 53. — 
Stickstoff nicht nothwendig zur 
Stahlbildung 125, 56. — Bestimm. 
d. Kohlenstoffs im St. 126, 617. 
— Vorgang bei d. Stahlbildung 
129, 615. — Elasticitatskoeffic. 
d. St. 126, 565; J, 362. — Warme- 
ausdehn. d. Gussstahls 138, 31. 
— Hartepriifung d. Stahls durch 
sein magnet. Verhalten 141, 422. 


Stassfurtit, in chem. Bezieh. vom 


Liineburger Boracit nicht ver- 


schieden 125, 68. 


Staubfiguren, s. Klangfiguren. 
Stauroskop, Modifikation dess. v. 


Brecina 128, 446; v. Kobell dazu 
129, 478; Gebrauchsanweisung 
130, 141. — Abéanderung des 
St. v. Groth 144, 41. 


Stearin, Schallgeschwindigk. darin 


136, 294. 


Stearinsadure, Schmelz- u. Er- 


starrungspunkt 145, 288. 


Stechapfelsamenextrakt — Strontianerde 283 


Stechapfelsamenextrakt, Flu- 
orescenz 146, 239. 

Steinkohle, Warmeausdehnung 
138, 30. 

Steinkohlentheer, Fluorescenz 
seiner Lésung in Schwefelkohlen- 
stoff 124, 475. 

Stereoskop, Stereoskopische An- 
sicht yon e; einzelnen Bilde durch 
Verschiebung d. Augenaxen 141, 
227; Theorie 233. — Eine ste- 
reoskopische Erschein. durch Dis- 
persion 143, 144. 

Sterne, Spektrum d. Fixsterne131, 
156. —- Farbenbestimm. d. St. 
y. Zéliner 1385, 59. 67. —- Ge- 
schwindigkeit, die zur Farbendn- 
derung d. Sterne erforderlich ist 
146, 115. — Bestimm. d. rela- 
tiven Geschwindigkeit d. Fixst. 
durch Zéllner’s Reversions-Spek- 
troskop 138, 32. 35. — Messung 
d. Warme mehrerer Fixsterne v. 
vy. Huggins 138, 48. — Magliche 
Ursache d. periodischeu Ergliihens 
mancher Sterne 145, 468. — s. 
Astrochromatoskop. 

Sternschnuppen, Veranderung 
d. Erdoberflache durch d. St. 1238, 
368. — Beobachtungen d. No- 
vember-Phinomens y. d. Altesten 
Zeiten bis zum J. 1866, 130, 471. 
— Uebereinstimm. d. Bahnen d. 
Sternschn. v. Noy. 1872 u. des 
Bielaschen Kometen 148, 172. — 
Zusammenhang zwischen Kometen 
u. Sternschn. 148, 322. 328. — 
Auffallende Regelmassigkeit bei 
einem Sternschnuppenfall E VI, 
335. — Wahrnehm. y. Sternschn. 
in Afrika u. Westasien J, 612. 

Sternwarte, s. Astronomie. 

Stickstoff, Nach d. Lichterschei- 
nungen in Geissler’schen Réhren 
ist St. kein einfacher Kérper 126, 
536. — Analyt. Bestimm. des St. 
nach A. Mitscherlich 130, 554. 
— St. hindert die reducirende 
Wirk. v. Wasserstoff u. Kohlen- 
oxydgas 133, 342. — Reiner St. 
giebt nur ein Linienspektrum; d. 
kannelirten Streifen im Spektrum 
zweiter Ordnung gehdren Oxyden 
des St. an 147, 107; Willner 
dazu 147, 353; 149, 103. 


Stim mgabel, lasst sich in manchen 


Fallen durch eine Papierrolle er- 
setzen 122, 335. — Tonanderung 
rotirender Stimmgabeln 128, 490; 
130, 313; die Tonanderung wih- 
rend d. Rotation in Uebereinstimm. 
mit d. Theorie y. Radau u. Stefan 
130, 587. — Geschichtl. iber die 


_ bei Stimmg. wahrgenommenen In- . 


terferenzen 130, 177; nach Kiess- 
ling bei gradlinigen transversalen 
Schwingungen der Theilchen eines 
Stabes die Interferenzfliche senk- 
recht auf der Schwingungsebene 
195; durch d. Einwirk. beider 
Zinken d. Stimmg, auf einander 
wird d. Interferenzfliche gekriimmt 
1380, 204. — Gleichzeit. Wahr- 
nehmung d. Grund- u. Obertones 
v. Stimmg. 138, 638. — Anzieh. 
u. Abstossung durch e. ténende 
Stimmeg. 139, 671; 140, 325; Hr- 
schein. vy. Unterschieden d. Luft- 
dichte herrihrend 140, 328; fri- 
here Beobacht. d. Erschein. 329; 
Schallschwingungen e. elast. Mit- 
tels ziehen specif. schwerere Kér- 
per nach d. Erregungspunkt hin 
u. stossen leichtere ab 140, 495. 
— Durch Anniher. an e, Flamme 
wird d. Ton e. Stimmg. verstirkt 
140, 588; d. Flamme zerfallt dabei 
in Wellen 589; Erklarung 149, 
593. 


Stoss, Bestimm. d. Stosszeit bei 


elast. Kérpern 143, 239; bei stih- 
lernen Cylindern 245; stihlernen 
Kugeln 247; bei Kugeln aus ver- 
schied. Metallen 145, 328. 


Strahlen v. Wasser, Einfluss der 


Elektric. darauf 144, 443. 


Strahlenbrechung, s. Kimmung, 


Licht-Brechung. 


Strontianerde, Saure schwefel- 


saure Str. 183, 147. — Unter- 
schwefels. Str., Drehung d. Po- 
larisationsebene dadurch 139, 2338. 
— Phosphorigs. Str., Zusammen- 
setz. 131, 273. — Ueberjods. Str. 
normal u. halb 134, 402; Ver- 
halten in d. Hitze 137, 309. — 
Wolframs. Str. 130, 248. — Aus 
d. Lésung vy. ameisens. Str. mit 
e. Bruchstiick eines rechten oder 
linken Krystalls scheiden sich nur 


284 


diesem gleichartige Krystalle ab 
134, 623. 

Sturm, s. Wind. 

Sumpfgas, s. Kohlenwasserstoff. 

Superoxyde, v. Radikalen organ. 
Sauren 123, 372. — Analogie d. 
organ. Superox. mit Chlor, Brom, 
Jod 124, 62. — Uebereinstimm. d. 
Elektrolyse der Sup. mit der d. 
Salze 124, 74. — Rolle des Man- 
gan- u. braunen Bleisuperox. in 
der volt. Kette 150, 537. 548. 

Syenit, Entstehung d. Zirkonsye- 
nits 122, 136. — Zerlegung des 
Syen. aus d. Plauenschen Grunde 
122, 621. 

Sylvin, ist Chlorkalium gs. Kalium. 

Synaphie, Kohasion der Flissig- 
keiten, Geschichtliches 148, 63. — 
s. Kohasion. 


T. 
Tachypachytrop v. Bohn E V, 
638. 


Tauschung, optische, bei Schatz. 
y. Distanzen 122, 178. — Scheff- 
ler’s Erklar. der v. Zollner zuerst 
beobacht. pseudoskop. LHrschei- 
nungen 127, 105. — Scheinbare 
Umstiilpung der Plateauschen 
Drahtnetze bei Drehung derselb. 
134, 616. — Higenthiml. Relief- 
erschein. bei rascher Drehung ge- 
wisser Zeichnungen 137, 471. — 
Trugbilder durch Zerstreuungs- 
bilder u. Nachahmung derselben 
138, 554. 558. — Eine pseudo- 
skop. Figur v. Emsmann 141, 
476. — Erschein. bei zwei sich 
yasch drehenden Zahnradern E V, 
653. 654. — Erklar. e. Erschei- 
nung an d. Applattungsmodell d. 
Centrifugalapparats E V, 653. — 
Opt. Tausch. beim Betrachten e. 
Gegenstandes durch e. Lupe 148, 
418. — s. Nachbilder. 

Talbotsche Streifen, Darstell. 
im prismat. u. Beugungsspektrum 
123, 509. — Experimentelle Priif. 
d. Airyschen Theorie der Talb. 
Str. 147, 604. — Ableitung d. Talb. 
Str. v Dvorak 150, 399. 

Talg, Schallgeschwindigkeit darin 
136, 294. — Schmelz- u. Erstar- 


Sturm’ — Tantalit 


rungspunkt beim Hammeltale u. 
Rindertalg 1383, 127. 128; 145, 
288. 

Talk, blattriger vom Greiner 138, 
368. 

Talkerde, Magnesia, Warmeaus- 
dehn. d. kiinstl. oktaedr. Krystalle 
der wasserfreien Magn., Periklas 
128, 587. 

Schwefelsaure T., spec. Warme 
d. wasserfreien 126, 131; desgl. 
d. wassr. Lésungen 142, 363. 372. 
— Zusammensetz. d. saur. schwe- 
felsaur. T. 183, 149. — Phos- 
phorigs. T., Zusammensetz. 131, 
359. — Phosphorigs. Ammoniak-T. 
131, 867. — Ueberjods. T., Zu- 
sammensetz. 134, 499; Verhalten 
in d. Hitze 137, 309. — Ueber- 
jodsaur. Magnesia-Kali 134, 503; 
iberjods. Magn.-Ammoniak 510. 
~— Tantals. Talkerde 136, 193. 
— Niobsaure T. 136, 368. . 

Pikrinsaur. T.-Natron 124, 108. 

Tangentenbussole, Vortheilhafte 
Kinrichtung d. T. nach F~Kohl- 
rausch 138, 7. — Bestimmung d. 
Reduktionsfaktors nach Waszmuth 
E V, 167. — Korrektion d. Aus- 
schlags zur Ermittl. d. wahren 
Intensitat E VI, 166. — Lage d. 
Polpunkte in d. Nadel einer Tan- 
gentenbussole 149, 71. — Neue 
Tang., Tangentengalvanometer v. 
F. C. G. Miller 150, 94. 

Tantal, Darstell. u. Kigenschaften 
136, 179. — Atomgewicht 180. 
— Unterschiede zwischen Tantal 
u. Niob 136, 372. — Geschichte 
d. chem. Untersuchungen d. natiirl. 
Tantalverbindungen 144, 56. 

Tantalchlorid, Darstellung 
136, 181. 

Tantalbromid, Darstellung 
136, 183. 

Tantaljodid, die Darstellung 
gelang nicht 136, 183. 

Tantalfluorid, Darstell. 136, 
183. — Doppelfluoriire mit Ka- 
lium 184; mit Natrium 185; mit 
Ammonium, Zink, Kupfer 186. 

Schwefeltantal 136, 196. 

Stickstofftantal 136, 197. 

Tantalit u. tantalitart. Mineralien, 


Tapiolit, Columbit, Adelfolit aus 


Tantalmineralicen — Thermometer 


d. Gegend v. Torro 122, 604. — 
Zusammensetz. des T. y. verschied. 
Fundorten 144, 65. 

Tantalmineralien, Form, Zu- 
sammensetz. u. Bezieh. zu andern 
Mineralien 150, 215. — s. Tantal, 
Tantalit. 

Tantaloxyd, Darstell. 186, 195. 

Tantalsaiure, Darstell. u. Higen- 
schaften 136, 187; Salze 188. 194. 

Tapiolit, Zusammensetz. 122, 606; 
144, 80. — T. isomorph mit Rutil, 
Zirkon usw. 144, 80. 

Taucher, Cartesianischer, Bauer’s 
Verfahren ihn mit Wasser zu fillen 
B Vi, 1332: 

Telegraphie, elektrische, vortheil- 
hafte Benutzung d. Pincus’schen 
Chlorsilberkette zur elektr. Tel. 
149, 430. 

Tellur, Warmeausdehnung 138, 30. 

Temperatur, musikalische, Ele- 


mentare Darlegung ihrer Notbh- | 


wendigkeit 134, 298. 
Temperatur, Apparat yv. Kohl- 
rausch zur Erhalt. e. konstanten 
Temp. in e. abgeschloss. Raum 
125, 626. — Thermoregulator vy. 
Reichert, um Wasser oder Luft 
auf einer konstanten Temperatur 
zu halten 144, 467. — Temperat. 


in d. Tiefe emiger bayer. Gebirgs- | 
seen 122, 659. — Bestimmung d. | 


Temperat. in grossen Meerestiefen 
E V, 533. 534. 539; Verfahren vy. 
Siemens 129, 647. — Temp. im 
Bohrloch vy. Sperenberg 148, 168. 
Temperat. eines beliebig. Orts 
nach d. Formeln y. Poisson und 
Tralles 140, 648. 649. — Be- 
stimm. d. Warmegrade nach ab- 
solutem Maass 147, 429. 483; 
Analogie zwischen Temperat. u. 
elektr. Spannung 445. 446; Be- 
rechn. d. elektromotor. Kraft in 
Centesimalgraden 147, 450. — 
Bestimm. d. Temperat.-Konstante 
u. Anwend. derselben 147, 452. 
— Definition d. Temp. E VI, 277. 
. — Die Abnahme d. Temp. vom 
TInnern d. Weltkérper nach aussen 
durch d. Gravitation bedingt E VI, 
417. — s. Wald. 
Terbium, Absorptionsspektrum 
desselben 124, 635, 


285 


Terpentin6él, Spec. Wairme 126, 
126. 137. — Terpentinél absor- 
birt auch gewohnlichen Sauerstoff, 
nicht d. Ozon allein 139, 320. 328. 

Tetronerythrin, Wildhahnroth, 
neuer Farbstoff aus d. Rose des 
Auer- u. Birkhahns u. d. rothen 
Federn d. Pisangfresser 145, 170. 

Tetroxyjodsaure, s. Ueberjod- 
sdure. 

Thallium, Warmeausdehnung 138, 
31. — Verbindungen, welche die 
charakteristische Spektrallinie des 
Th. nicht zeigen 121, 336. — 
Isomorphie der Thalliumsalze mit 
den Salzen einwerthiger Metalle 
146, 602. 

Schwefelkalium - Schwefelthall. 
139, 666. 

Thalliumsesquichlorid und Di- 
thalliumehlorid 146, 597; Kalium- 
und Ammoniumdithalliumchlorid 
597; Kaliumdithallium-bromid u. 
-jodid 599. 600. 

Thalliumoxyd, Unterschwefels. 
Th. 146, 592. — Jodsaur. Th. 

. — Ueberjodsaur. Th. 146, 
595. 

Thalliumsesquioxyd, Jodsaur. 
146, 594. — Ueberjodsaur. Th. 
596. 

Thau, Seine Entstehung e. Beweis 
d. geringen Absorptionsfahigkeit 
des Wasserdampfs fiir Warme 
127, 622. 

Theodolith, Ursprung d. Wortes 
133, 192. 349. 

Thermochemie, s. Affinitiit. 

Thermodiffusion, Bei Erwirm. 
der einen Seite einer durch eine 
porése Scheidewand  getheilten 
Gassdule erfolgt e. Stromung vy. 
der kalten zur warmen Seite 148, 
3802. 310. — Temperaturander. 
bei d. Diffusion der Gase unter 
konstant. u. veranderlich. Druck 
148, 490. 

Thermometer, olektrisches, Pri- 
fung dess. 185, 425. 

Thermometer, Vergleich des aus 
Natronglas verfert. Quecksilber- 
therm. mit dem Lufttherm, 123, 
115. — Vergleich d. Ganges eines 
Quecksilber- u. eines Lufttherm. 
nach Regnault’s Versuchen E V, 


286 


446. — Korrektion bei verschied. 


Einsenken d. Therm. in e. Fliis- 
sigkeit 133, 8138. — Genaue Be- 
stimm. d. Nullpunkts d. Therm. 
148, 336. —- Drebbel nicht Er- 
finder d. Therm. 124, 163; seine 
Schrift v. d. Natur d. Elemente 
datirt von 1604, 138, 682. — 
Geissler’s Maximumtherm. 123, 
657. — Metalltherm. v. Schmidt 
130, 176. — Anwend. y. Calcium- 
chlorid- Ammoniak zu empfindl. 
Therm. fiir Temperaturen zwischen 
0 u. 46°, 141, 309. — Unzuver- 
lassigkeit der Six-Therm. bei Mes- 
sung d. Temp. in grossen Meeres- 
tiefen E V, 532. — Tiefentherm. 
v. Dietrichson 148, 298. — Ein- 
richt. d. Lufttherm. fiir pyrome- 
trische Zwecke vy. Weinhold 149, 
188. — Bedingungen, unter denen 
beim Lufttherm. mit konstantem 


Volumen Temperaturerhéhung u. | 
Expansivkraft proportional sind | 


E VI. 278. -— Lufttherm. v. Jolly 
J, 97. — s. Temperatur. 


Thermoregulator yon Reichert, | 


Wasser- oder Luftmassen auf kon- 
stanter Temperatur zu erhalten 
144, 467. 

Thiomelansdure, Fluorescenz der- 
selben 146, 85. 

Thon, Farbenander. eines griinen 
Th. v. Santa Fé de Bogota bei 
starker Erhitzung 123, 192. 

Thonerde, Warmeausdehnung d. 
Korunds 128, 587. — Lichtbre- 
chungsexponent d. Korunds 127, 
156; 129, 480. — Nachweis von 
Spuren d. Th. in e. Morinlésung 
durch Fluorescenz 184, 165. — 
Bestimm. d. Th. in Silikaten 141, 
150. — Pikrinsaure Th., Zusam- 
mensetz. 124, 111. 

Thonschiefer und Dachschiefer 
zeigen bei mikroskop. Untersuch. 
krystallis. Gemengtheile 144, 319. 

Thymol, Krystallform u. optische 
Higenschaften 135, 655. 

Titan, Titanchlorid 182, 452; mit 
Phosphoracichlorid 453; u. Chlor- 
schwefel 454. 

Titansaure, Kigenschaften d. fliss. 
Te 123, 539. — Brechungsexpon. 
d. Rutils 127, 156. — Brechungs- 


Thermoregulator — Téne 


vermogen v. Rutil u. Anatas 129, 
624. — Warmeausdehnung des 
Rutils 128, 586. — Neutralisations- 
wairme der Tit. 139, 212. 


Téne, Die Tonerzeugung an Wa- 


genaxen bei grosser Kalte noch 
unerklart 121, 335. — Musikal. 
Tone durch Anschlagen gegen 
Holzkohle 123, 658. — Toner- 
zeug. beim Ausstrémen v. Wasser 
gegen eine Kante 124, 1; aus 
Oeffnungen in dicker Wand 235; 
Erzeug. derartiger Téne mit dem 
Mund 251. — Die Tonerregung 
durch e. intermittirenden elektr. 
Strom ahnlich der durch d. Tre- 
velyan-Instrum. 124, 78. — Ton- 
bildung in einem v. diskontinuirl. 
Strémen durchfloss. Leiter unter 
magnet. Kinwirkung 128, 452; 
bei Hisen ist der Magnet unndthig 
455. — Gasbrenner zur Intona- 
tion grosser Réhren 127, 168. — 
Tonerzeug. durch schrag auf ein- 
ander gerichtete Flammen 128, 
614; beim Durchgang y. Leucht- 
gas durch ein heisses Metallnetz 
620; durch Luftblasen in Flissigk. 
131, 435. — Mitténen freier Flam- 
men 144, 639. — Tonerzeugung 
in heissen Glasrdhren 140, 53; 
in Rohren aus anderem Material 
59; in einer Kugel mit drei u. mehr 
Rohren 62. 68; Schwingungs- 
weise d. Luft darin 60; Prifung 
d. Formeln 140, 63. — Interfe- 
renz durch e. ténende Pfeife in 
e. weiten Rohre 125, 335. 
Nachweis der Doppelbrechung 
im tdnenden Glasstreifen durch 
Kundt 123, 541. 552; durch Mach 
146, 316. — Nach Kundt’s Ma- 
nometer betragen d. Dichtednde- 
rungen in tonenden Luftsiulen 
zs Atmosphare 134, 565. — Ap- 
parate y. Kénig durch Flammen 
den Zustand ténender Luftsiulen 
zu untersuchen 146, 161; Er- 
kennung d. Tone in Tongemischen 
u. Klangen aus d. Flammenbildern 
170. 176. 185; Apparat fir Ton- 
Interferenzen 146, 192. — Apparat 
v. A. M. Mayer die Schwingungs- 
phasen ténend. Luft u. d. Wellen- 
oberflache zu bestimmen 148, 278. 


Topas — Turmalin 


— Appar. y. Mach zur Bestimm. 
der Tonhéhe 150, 159. — Fort- 
beweg. elast. Kérper auf ténend. 
Stében u. Réhren in Folge der 
Transversalschwingung. in diesen 
126, 513. 

Tonadnderung eines ténenden 
Stabes bei Verbindung mit einem 
zweiten 136, 90; einer ténenden 
Luftsiule mit einer andern 93; 
Theorie 95. — Erwarmung bei 
Erregung yon Longitudinalténen 
137, 634; von Transversalténen 
637; Erwarmung ténender Luft- 
siulen 144, 336. — Hohe Tone 
werden durch innern u. Luftwider- 
stand stirker gedimpft als tiefe 
139, 90. 99; Einfluss beider auf 
d. Schwingungsdauer 102; Aehnl. 
Erschein. beim Kautschuck 144, 
279. — Aenderung d. Tonhdhe 
e. rotirenden Stimmgabel 128, 490; 
130, 313, 587. — Vertheidigung 
d. Doppler’schen Princips ib. d. 
bewegten Tonquellen gegen Klin- 
kerfues y. Ketteler 140, 110. 123; 
Versuche dazu y. Mayer 146, 110; 
148, 286; v. Schiingel 150, 358. 
— Aender. d. Tonhéhe mit der 
Amplitude 140, 305. 307. 

Kleinheit d. Schwingungsweite 
an d. Grenze der Horbarkeit 141, 
351. — Tonhdhe d. Ohrenklin- 

-gens 144, 478; des Knackens im 
Ohr 479. 


Instrument um die Herzténe | 


leicht hérbar zu machen 122, 473. 
— Zwei ausgezeichnete Fille y. 
Reflexions- oder Gitterténen 
147, 369. — Erzeugung harmon. 
Klirrténe auf d. Geige 147, 627. 
— Erzeug. d. Schrillténe 150, 
566; bei Insekten 573. — s. Har- 
monika, Klang, Pfeifen, Schwin- 
gung, Vokale. 

Topas,  Lichtbrechungsvermégen 
129, 621. — Ausdehnungskoeffic. 
135, 383. — Elektr. Verhalten 
J, 656. — Fliss. Kohlenséure in 

. brasilian. Top. 187, 66. 

Torsion, Entsteh. vy. Induktions- 
strémen bei d. T. eines vy. einem 
galyan. Strom durchfloss. Eisen- 
drahts 129, 616. — Tordirende 
u. detordirende Wirkung d. elek- 


287 


trischen Stroms auf e. Eisendraht 
137, 581. 

Torsionselektrometer, s. Elek- 
trometer. 

Tourbillon, elektrischer 144, 644. 

Tragheitsmoment, Apparat zur 
Erlauter. desselben 148, 480. 

Transpiration, s. Gase. 

Traubensaure, Krystallform, opt 
Axen u. starke Doppelbrechung 
derselben 135, 650. 

Tremolith, Umwandlung in Talk 
134, 413. 

Tribromnaphtalintetrabromid 
Krystallform E VI, 189. 

Tridy mit, ist Kieselsdiure in hexa- 
gonalen Tafeln 133, 508. — Kry- 
stallform 135, 437; 138, 550. — 
Darstell. auf trockn. Wege 139, 308. 
— Vorkommen 139, 314; 140, 
494; in Quito 147, 279; in den 
Auswirflingen des Vesuys 147, 
280. — Aussehen des mikroskop. 
Tr. in Dinnschliffen 140, 492. 

Trioxybromsaure, Tr.-chlor- 
siure,Tr.-jodsaure, s, Brom-, 
Chlor-, Jodsiure. 

Tropfen, Grésse u. Geschwindig- 
keit ihrer Bildung in der Luft 
131, 128; in andern Medien 140. 
— Die Volumina d. Tr. aus gleich 
weiten Réhren verhalten sich nahe 
iber ihrem Schmelzpunkt wie 
1, 2, 38 usw. 135, 644. — Er- 
schein. bei Ausbreitung eines Tr. 
auf d. Oberfliche einer anderen 
Flissigkeit 143, 337. 848; Oel- 
tropfen auf einem andern in Aus- 
breitung befindlichen Tr. 352. — 
Gleichgewichtszustand y. Tr. auf 
d. untern Seite fester Kérper E VI, 
441. — s. Kapillaritat. 

Turacin, ein kupferreicher thie- 
rischer rother Farbstoff 137, 496. 

Turmalin, Helligkeit des durch e. 
Turmalinplatte gegangenen Lichts 
141, 312. — Verhalten d. T. in 
d. Glithhitze 138, 381; Fluor- u. 
Borgehalt 383; Oxydationsstufen 
d, Hisens darin 384. — Alle T. 
nach Rammelsberg Drittelsilikate 
885; Analyse d. T. v. Gouver- 
neur 394; Windischkappel 395; - 
Eibenstock 397; Zillerthal 398; 
Orford 189, 400; Texas 401; 


288 


Monroe 402; Godhaab 403; Ha- 
yredal 404; Gotthardt 405; Had- 
dam 406; Ramfossen 407; Elba 


407. 564. 565. 567. 572; Unity | 


409; Krummau 410; Dekalb 139, 
547; Bovey-Tracy, Langenbielau 
549; Krumbach 551; Alabaschka 
553; Andreasberg 554; Saar 558; 
.Sarapulsk 560; Goshen 9562; 
Schaitansk 568; Paris 570; Ro- 
zena 571; Brasilien 577; Chester- 
field 189, 530. 

Turnerit, zu Monazit gehorig, s. 
Monazit. 

Tyrit, s. Fergusonit. 


U. 


Ueberjodsdure, Kigenschaften, 
Krystallform, Zusammensetz. 134, 
531. — Darstell. d. Ueberjods., 
Tetroxyjodsiure nach Kammerer 
138, 410. — Volumetrische Jod- 
bestimmung in der Ueberjodsaure 
135, 494. 

Salze d. Useberjods. 184, 368. 
499. — Sattigungsstufen d. tber- 
jods. Salze 134, 529. — Verhalt. 
d. Salze in d. Hitze u. Bildung 
aus d. Jodiiren durch Superoxyde 
137, 305. — Wirk. v Chlor u. 
Jod auf d. neutralen u. bas. Per- 
jodate d. Alkalimetalle 137, 320; 
Erscheinungen bei d. Bildung d. 
Perjodate 325, 

Uebermangansaure, Einfluss d. 
Weinsteinséure auf d. Verhalten 
d. Ueberm. zu Antimonoxyd 121, 
616. — Kntziindung ather. Oele, 
des Leuchtgases, Alkohols u. a. m. 
durch Ueberm. J, 156. 

Ultraviolett, s. Spektrum. 

Universalkaleidophon, zuerst 
v. Meldo angegeben 141, 320. 

Unterchlorige Saure, Neutrali- 
sationswirme u. Basicitit derselb. 
143, 373. 

Unterphosphorige Saure, Neu- 
tralisationswirme 140, 110. — 
Isomorphie d. Salze mit schwe- 
fels., ameisens. u. chlowassersto ff- 
sauren Salzen J, -147. 

Untersalpetersiure, Grosses 
elektr. Leitvermégen d. gasform. 
Unters. 130, 175. — Absorptions- 


Turnerit — Verwittern 


spektrum d. flissigen Untersal- 
petersiiure 141, 157. 
Unterschwefelsiure, 
sationswirme 138, 513. 
Uranglas, Fluorescenz 146, 393. 
Uranoxyd, Fluorescenz d._sal- 
petersaur. Ur. 146, 395. — Phos- 
phorigsaur. Ur., Zusammensetz. 
132, 500. — Essigsaur. Ur.-Na- 
tron, Krystallform 125, 149. — 
Essigsaur. Ur.-Kupfer, Krystall- 
form u. Zusammensetz. 145, 158; 
desgl. v. essigs. Ur -Kobalt 160. 
Uranoxysulfuret, Darstell. u. 
Zusammensetz. 124, 114. — Ver- | 
bind. mit einfachen Schwefelme- 
tallen 124, 157. 
Uranroth, Darstell. durch Schwe- 
felammonium u. Uranoxysulfuret 
125, 209; direkte Darstell. 237. 


aie : 


Valeral, Brechungsexpon. 122, 555. 

Valerylsuperoxyd, Darstellung 
121, 387. 

Vaporhaesion, Anhaften von 
Dampfen an feste Wande 1390, 218. 

Veltlin, Geognost. Beschaffenh. d. 
oberen Veltl. 144, 248. 

Ventil, elektr., Hinfluss d. Gaugain- 
schen V. auf d. Strom d. Leyd. 
Batterie 129, 78. — Ventilwirk. 
d. Flamme und Glihlampe 136, 
31. 47; Vent. mit verschied. ge- 
stalteten Elektroden 34; herme- 
tisch verschlossene Vent. 41; Ur- 
sache d. Wirkung 44. — Der 
elektr. Funke ein Ventil fiir In- 
duktionsstro6me 136, 346. 350; 
189, 354. 369; Edlund’s Erklarung 
139, 375. 

Voerbrennen, s. Glimmen. 

Verdampfung, Ursache derselben 
HeVy2109: 

Vergolden, d. Glases zur Herstell. 
opt. Spiegel 133, 183. 

eraieaer: v. West-Chester 138, 

8. 

Vertikal- Magnetometer, von 
Wild zur Bestimmung d. Vertikal- 
Intensitit d. Erdmagnetismus 148, 
119. 

Verwittern, Das Verwittern auf 
wasserhalt, Krystallen d! ungleich- 


Neutrali- 


tthe tiles‘ 


Vesuv — Wirme-Ausdehnung 


axigen Systeme beginnt mit ellip- 
soiden Flecken 124, 329; die Axen 
d. Ellipsoide u. Krystalle propor- 
tional 125, 516. 553. — Bei re- 
guliren u. sechsgliedrigen Kry- 
stallen sind d. Verwitterungsflachen 
Kugeln 125, 517. 559. — Bei 
Kupfervitriol u. Gyps die Axen d. 
Verwitterungsellipsoids rechtwink- 
lig 133, 389; 135, 426. 


Vesuy, Merkwiird. Mineralbildung | 


in emem Lavablock des V. durch 
vulkanische Dimpfe 146, 564. — 
Krystallbildung y. Leucit durch 
Sublimation E VI, 227; desgl. v. 
Hornblende u. Augit 229. — s, 
Augit, Glimmer. 


Vesuvian, Idokras, Brechungsex- 


ponenten 127, 156; 129, 480. 

Vibrationschronoskop,s. Chro- 
noskop, 

Vibroskop, yon Tépler zur opt. 
Analyse ténender Kérper 128, 
108; Beobachtung der Schwin- 
gungsphasen ténender Flammen 
damit 126. 

Virial, Bedeutung nach Clausius 
141, 125; EVIL, 279. 280. — 
Aenderung d. inneren Virials E VI, 
287. — Verschiedene Formen des 
Virials J, 411. 

Vivianit, Berichtigung der Win- 
kel im Vivianitsystem 136, 405. 

Vokale, Zerlegung ihrer Klange 
durch den Phonautographen 123, 
527; durch die manometrischen 
Flammen 146, 176. 

Volumen, Gesetze der Volumina 
gemischter oder chemisch verbun- 
dener Kérper E VI, 58; Konsti- 
tutionsvolume 66; fiir feste Kér- 
per 69; Chloride, Bromide, Jo- 
dide 76; die isomorphen Spathe 
E VI, 79; verschiedene Oxyde J, 
452. — Allgemeine Resultate E VI, 
622. — Ableitung der Kompo- 
nentenvolume E VI, 624; Volum- 
konstitution u. Volummaass 627; 


_ dierhombischen Carbonspathe 631; 


die rhomboedr. Carbonate 632; 
Volume d. Glieder d. Magnesia- 
gruppe E VJ, 633. — s. Chemie. 

Vulkan auf Santorin, Natur seiner 
Gase 131, 657. 


289 


W. 


Waage, Zweckmissigste Reihe vy. 
Gewichtsstiicken fiir die W. 122, 
593. — Berichtigung eines oft in 
d. Theorie d. W. vorkommenden 
Fehlers 133, 179; Entgegn. 133, 
682; 135, 335. 

Waagebarometer, Geschichte u. 
Theorie 133, 430. 434. 

_Wachs, Schmelzpunkt 133, 134; 

140, 422; 145, 288. — Schall- 

geschwindigk. im W. 136, 294. — 

s. Japanwachs. 

| Warme, Wann Kérper nach ihrer 

| Zersetzung durch Erhitzen sich 
beim Abkiihlen wieder verbinden 
122, 444. — Die Warme pflanzt 
sich durch Strahlung mit d. Ge- 
schwindigkeit des Lichts, durch 
Leitung mit der d. Schalles fort 
125, 257. 275. — Die Fortpflan- 
zung d. W. erfolgt durch trans- 
versale Oscillationen 134, 60. 64. 
— Geschichtliches iiber d. Gesetz 
d, Erkaltung 142, 123; Untersuch. 
desselben y. Narr 182. 141; das 
Newton’sche Gesetz nur fiir voll- 
kommene Gase giiltig 142, 157. 
— s. Affinitit, Temperatur. 

Wirme, Absorption, s Warme 
strahlende, 

Warme-Aequivalent, s.Warme- 
theorie. 

Warme, Ausdehnung, Bestimm. 
derselben nach Fizeau aus d. Ver- 
schieb. d. Interferenzstreifen bei 
Bergkrystall 128, 517; 128, 586; 
135, 380. — Diamant 126, 613; 
128, 583; 138, 30. — Kupfer- 
oxydul (Rothkuptererz) 126, 615; 
128, 583; 135, 378. — Spiegel- 
glas 128, 583. — Beryll 584, — 
Rutil, Zinnoxyd (Cassiterit) 586. 
— Periklas, Zinkoxyd (Spartalit), 
Korund 587. — KEisenglanz, Se- 
narmontit, Arsenige Saure, Spi- 
nell 128, 588. — Jodsilber zieht 
sich beim Erwairmen zusammen 
132, 292. 306; Ausdehnungskoef- 
ficient vy. Jodquecksilber, Jodblei 
u. Jodkadmium 3806. — In den 
Krystallen sind drei unabhangige 
unter sich rechtwinklige Ausdeb- 

5 fit) 


290 


nungsaxen 135, 375. — Ausdeh- 
nung in d. Hauptrichtungen bei 
Flussspath, Bleiglanz, Schwefel- 
kies 3877. — Zirkon, Smaragd, 
Kalkspath, Wismuth 380. — Arra- 
gonit, Topas 383. — Feldspath 
389. — KEpidot, Augit 391. — 
Hornblende 392. —- Azurit, Gyps 
135, 393. -- Tafel nach Fizeau 
enthaltend die Ausdehnungskoef- 
fic. d. Metalle, v. Bronce, Mes- 
sing, Schwefel, Silicium, Paraffin 
u. Kohlenstoff in verschied. Mo- 
difikationen 138, 380. 
Ausdehnung d. Glases 128, 512. 
520. 583; E V, 469; 149, 200. 
— Ausdehn. nach Matthiessen bei 


Kupfer 180, 52. 58; Kadmium | 


55; Zink, Blei 56; Zinn, Silber 
57; Gold, Wismuth 58; Palladium, 
Antimon 59; Platin 60; Legi- 
_ rungen 130, 62. — Ausdehnung 
eines am einen Ende erwarmten 
Stabes; Korrektion eines verschie- 
den tief in e. Flissigkeit getaucht. 
Thermometers danach 138, 311. 
313. — Die Ausdehn. d. Holzer 
in Richtung d. Fasern kleiner als 
senkrecht dagegen 133, 412. — 
Kupfervitriol zeigt beim Erwarm. 
in zwei Richtungen Ausdehn., in 
d. dritten Zusammenziehung 135, 
26. — Apparat v. J. Miller zur 
Messung d, Ausdehn. fester Kér- 
per 1385, 672. — Bei Drihten 
wachst d. Ausdehnungskoefficient 
mit d. Spannung in Folge vyer- 
anderter Elasticitat 145, 147. 153; 
bei Messing 148; Neusilber 149. 
— Berechn. der zur Ausdehnung 
erforderlichen Warme aus d. ge- 
leisteten Arbeit 145, 627.— Lang- 
same aber grosse Ausdehnung d, 
Ebonits 149, 577. 

Ausdehn. d.Wassers 128, 534; 
E V, 265. 268; d. Quecksilbers 
128, 538. — Temperat. d. Dichte- 
maximums beim Roseschen Metall 
u. absolut. Alkohol 189, 652; bei 
verschiedenen Salzlésungen u. dem 
Wasser d. Adriat. Meeres E V, 
273. 275. — Ausdehnungskoeffic. 
d. Luft nach Recknagel 123, 123; 
E VI, 279. - Ausdehn, d. Chlors 
durch d, Wirme d. Lichtstrahlen 


Warme-Beugung —- Warme-Leitung 


y. hoher Brechbarkeit 144, 213; 
E VI, 477. — Ausdehnungskoef- 
ficient nach Jolly bei Luft J, 89; 
Sauerstoff 91; Wasserstoff, Stick- 
stoff 93; Kohlensiure, Stickoxy- 
dul J, 96. 
Warme-Beugung, 428, 489. 
Wirme-Erregung, Die zur Zer- 
setzung d. Elektrolyten erforderl. 
Warme sowie diejenige, welche 
die getrennten Substanzen beim 
Uebergang aus d. Entstehungszu- 
standin d. gewéhnl. abgeben, liefert 
die galvan. Saéule 135, 299. 314. 
— Warmeerreg. durch d. Téne 
fester Kérper- 137, 632 — beim 
Explodiren y. Glasthrénen 1937, 
640 — an d. Grenzfliche zweier 
y. Elektricitét durchstrémten Elek- 
trolyten 141, 468 — beim Aus- 
giehen y. vulkanisirt. Kautschuck 
143, 88 — durch d. Reibung beim 
Aufsaug. v. Wasser durch amorphe 
Kieselsture 146, 431 — beim 
Mischen vy. Alkohol mit Wasser, 
Benzin, Schwefelkohlenstoff, sowie 
v. Benzin mit Schwefelkohlenstoff 
150, 604. — s. Affinitiit. 
Warmegrade, s. Temperatur. 
Wiarme-Interferenz, bei d. Beu- 
gung 128, 489; bei d. Doppel- 
brechung 181, 1. 30. 
Warme-Leitung, in magnet. u. 
unmagnet. Eisen gleich 121, 628. — 
Vorziige d. Methode v. Angstrdm 
zur Bestimm. d. Warmeleit. 123; 
629; Einwiirfe v. Dumas dagegen 
129, 272. 393. — Warmeleit. in 
zwei aneinander stossenden Sta- 
ben v. Kupfer u. Zinn 142, 628. 
— Bestimm. der Warmel. in Me- 
tallen nach H. Weber 146, 257. 
264; in Eisen 278; Neusilber 289. 
— Einfluss d. Temperatur auf d. 
Leitungsfihigkeit reiner Metalle 
tr Warme und Elektricitat 147, 
434, — Wirmeleitungsellipsoid in 
einaxigen Krystallen 135, 29. 42; 
in tetragonalen Kryst. 34;.in hexa- 
gonalen 37, — In allen organ. 
Kérpern die Warmel. nach ver- 
schiedenen Richtungen wie in un- 
gleichaxigen Krystallen verschie- 
den 139, 174. — Warmeleit. des 
Glases J, 29. 


Warme-Polarisation — Warme, specifische Dou 


Warmeleit. des Quecksilb. nach 
Angstrém 123, 638. — Paalzow’s 
Bestimm. der W. in Quecksilber, 
Wasser, Schwefelsiure u. den Lé- 
sungen y. Kochsalz, Kupfer- u. 
Zinkvitriol 134, 618. — Warmel. 
in zwei tibereinander gelagerten 
Schichten y. Wasser und Nitro- 
benzin 142, 626. — Vorgang bei 
der Warmel. besonders in Gasen 
142, 147. 152; Bezieh. zwischen 
Leitung y. Warme u. Elektricit. 
danach 156. — Ableitung d. Glei- 
chungen fir d. Warmeleitung u. 
innere Reibung d. Gase 145, 290; 
147, 157. — Warmeleit. v. Luft, 
Sauerstoff, Wasserstoff, Stickstoff 
147, 160. 

Warme- Polarisation, Die War- 
mestrahlen aus einer glithenden 
mit Platinschwarz tiberzog. Platin- 
scheibe sind nicht polarisirt 127, 
602. — Warmestrahlen aus dem 
Innern fester wie flissiger Korper 
werden an d. Oberflache gebrochen 
u. polarisirt 127, 604; 134, 64. 
— Drehung der Warmestrahlen 
durch Quarz 128, 487; Beugung 
derselben 489. — Anwendung v. 
Steinsalzplatten zur Polarisation 
d. Warme von niederer Tempe- 


ratur 134, 472. — Gesetze der 
Reflex. polarisirter Warmestrahlen 
134, 474. 


Warme-Reflexion, der polarisirt. 
Warmestrahlen 134, 474. — War- 
mereflex. vy. Silber, Glas, Stein- 
salz, Flussspath 138, 175. 334; 
139, 588. 592; Reklamation von 
Knoblauch 139, 282; Erwiderung 
y. Magnus 582. — Wirmereflex. 
y. schwarzem u, farblosem Glas 
J, 281. 283. 

Warme, specifische, Regnault’s 
Rechtfertigung des yon ihm zur 
Bestimm. d. specif. Wirme ange- 
wandten Verfahrens 122, 257; 
Nachweis d. Genauigkeit 269. — 
Einwend. gegen Neumann’s Me- 
thode 122, 290; Verfahren yon 
Bohn 294. — Pape gegen Reg- 
nault u. Bohn 128, 277. 293. — 
Specif. W. v. unterschwefligsaur. 
Natron u. unterschw. Kali 122, 
413; unterschw. Bleioxyd u. unt. 


Baryt 414. — Spec. W. der un- 
zerlegten Korper 122, 588; relative 
Warmekapacitat d. Verbindungen 
erster Ordnung 132, 425; zweiter 
Ordn. 134, 552. — Spec. W. nach 
Neumann y. Terpentindl, Alkohol 
126, 126. 137; Pyrop, salpeter- 
saur. Baryt 127; salpeters. Blei- 
oxyd 128; salpeters. Kali, salp. 
Natron 129; salp. Silber, schwefel- 
saur. Natron 126, 130; schwefels. 
Kali, schwef. Magnesia, kohlens. 
Kali 131; Chlor-Natrium, Chlor- 
Kalium, Chl-Silber, Chl-Blei 132; 
Chlorammonium, borsaur. Natron 
134; Borsiure, chromsaur. Kali 
135; Antimonoxyd, Arsenik 137; 
Selen i138; Produkte aus d. spec. 
Warme u. d. Aequivalentgewicht 
126, 142. — Verhdltniss d. spec. 
W. unter konstantem Druck und 
konst. Volumen bei Stahl, Silber, 
Messing, Kupfer, Platin, Gold 126, 
566, — Ansichten itber d. wahre 
Warmekapacitét d. Koérper 127, 
483. — Spee. W. d. kohlensaur. 
Kalks nach Pfaundler 129, 127; 
desgl. der verschied. Bodenarten 
102. 131. — Specif. W. d. Gas- 
kohle, d. Graphits u. Diamants 
133, 302; d. Arseniks 3038; Se- 
lens 306; danach kénnen allotrop. 
Modifikationen einer Substanz ver- 
schied. spec. Warmen haben 193, 
310. — Bei Diamant wichst die 
spec. W. von 0 bis 200° um das 
Dreifache 147, 316. — Spec. W. 
y. Schwefel, Silber, Zink, Antimon, 
Kadmium nach Bunsen 141, 25. 
— Specif. W. d. Schmiedeeisens 
149, 214. 233. 

Schiiller’s Bestimm. d. spec. W. 
in verschiedenen Lésungen von 
Kochsalz 136, 74; Chlorkalium 
82; Chlorammonium 235; schwe- 
felsaur. Natron 239; Jodnatrium 
245; salpeters. Natron 250. 259; 


_salp. Kali 136, 255; die Versuche 


gegen Jamin’s Hypothese, dass 
die specif. W. mit abnehmender 
Dichte wichst 140, 479. — Spec. 
W. d. Mischungen zw. Alkohol, 
Wasser, Chloroform, Benzin und 
Schwefelkohlenstoff nach Schiller 


E Mgt 16. 127. 192 iis pie 


292 


mit Alkohol haben eime grossere 
spec. W. als den Bestandtheilen 
gemiss 204. 220; bei den andern 
bleibt d. spec. W. ungedndert 220. 
— Thomsen’s Bedenken- itiber d. 
Methode von Schiller 142, 338; 
Wiillner’s Entgegnung 148, 156. 
—- Spec. W. d. Wassers in der 
Nihe scines Dichtemaximums 140, 
574. 584; bei verschied. Tempe- 
ratur nach Regnault J, 549. — 
Spec. W. d. Gemische vy. Wein- 
geist u. Wasser nach Dupré u. 
Page E V, 221. — Thomsen’s 
Verfahren zur Bestimm. d. spec. 
W. wiissriger Lésungen 142, 340; 
von Schwefelsiure 353; Chlor- 
wasserstofisiure, Salpeters. 304. 
367; Weinsiure 355. 368; Na- 
tronbydrat, Kalihydrat 356. 368; 
Ammoniak, Chlornatrium 357; 
Chlorkalium 358; Chlorammonium, 
salpetersaur. Natron, s-Kali, s-Am- 
moniak 359. 360. 361; kohlens. 
Natron 142, 361; schwefelsaur. 
Natron, -Ammoniak, -Magnesia 
362. 363; essigsaur. Natron 363; 
vy. Verbind, d. Alkalimetalle mit 
Brom, Jod, Chlor, vy. schwefels. u. 
salpeters. Metallsalzen 364. 365; 
Resultate 142, 366. — Siatze v. 
Dupré iber d. spec. W. der Ge- 
mische u. Lésungen 148, 241. — 
Specif. W. d. Salzlésungen nach 
Winkelmann 149, 6; von Chlor- 
natrium, -kalium, -ammonium 20. 
21; d. Nitraten vy. Kalium, Natrium, 
Ammonium 21; v. gelésten Salz- 
gemischen 497. 520; von Alkohol, 
Benzin, Schwefelkohlenstoff, ihren 
Gemischen u. denen vy. Alkohol 
u. Wasser 150, 603. 604; Berich- 
tigung zu Seite 617 s. 181, 512. 

Formel fiir d. Differenz beider 
spec. Warmen d. Gase unter ver- 
schied. Druck u. Temperatur 126, 
850. -— Verhiltniss d. specif. W. 
d. Luft bei konstantem Druck u. 
konst. Volumen nach Kohlrausch 
136, 618; nach Witte 138, 155. 
162; 141, 318; verschied. Deu- 
tung dieser Versuche 188, 335; 
140, 254. 263; 141, 159. 473; 
149, 580. — Réntgen findet einen 
noch kleineren Werth als Kohl- 


Warme, strahlende 


rausch 141, 562; wegen Kleinheit 
d. Versuchsgefasse 141, 565; 148, 
580; Réntgen’s Bestimm. jenes 
Verhiltnisses fir Luft 148, 603; 
Kohlensiiure 604; Wasserstoff 607; 
Kritik d. friheren Versuche 612. 
— Nach Witte ist dieses Verhalt- 
niss nach Temperatur u. Druck 
verschieden 140, 657. — Ableit. 
d. Verhaltnisses v. Mohr 142, 477. 
— Spec. W. d. Gase nach Subic 
145, 309. — Spec. W. gesiittigt. 
Dimpfe J, 228. 


Warme, strahlende, Durch Kon- 


centration d. Warmestrahlen wird 
kein Ké6rper warmer als der 
ausstrahlende 121, 3. 31. 48; die 
Ausstrahlung vollkommen schwar- 
zer Kérper in verschied. Mitteln 
bei derselben Temperatur ver- 
schieden 24; Bestiatigung durch 
Versuche in Kohlensiureu. Wasser- 
stoff 137, 30. — Die Ausstrahlung 
einer nicht leuchtenden Flamme 
wichst bedeutend durch feste darin 
gliihende Kérper 121, 511; leuch- 
tende u. nicht leuchtende Flam- 
men strahlen gleiche Warmemen- 
gen aus 124, 493. — LErhdhte 
‘Warmestrahl. emer mit  kohlens. 
oder phosphorsaur. Natron tiber- 
zog. Platinplatte 121, 512; 123, 
658. — Rauhes Platin strahlt mehr 
Warme aus als glattes 124, 476. 
489. — Frihere Untersuchung d. 
Ausstrahlung aus rauhen Flachen 
140, 337; die gréssere Ausstrahl. 
yom Brechungsverhiltniss d. Sub- 
stanz fiir Warmestrahlen abhangig 
343. 348, — Die dunkle Warme- 
strahlung leuchtender Kérper weit 
grésser als die leuchtende 124, 
36. — Die ausgestrahlte Warme 
kommt nicht nur v. d. Oberflache 
sondern auch aus den tieferen - 
Schichten 127, 604. 610; die 

Strahlen aus dem Innern werden 
an d. Oberfliche gebrochen und 
polarisirt 184, 60. — Steinsalz u. 
Sylyin absorbiren u. strahlen nur 
eme Warmeart aus 138, 334; 
Geschichtliches tiber die Warme- 
ausstrabl. d. Stemsalzes 139, 431; 
vergleichende Versuche vy. Magnus 
mit 150° heissen Platten aus 


. — a 


Warme, Tacoban isch 293 


Silber, Glas, Flussspath, Sylvin 
u. Steinsalz 435. 487; Absorption 
der v. Steinsalz bei 150° ausge- 
strahlten Warme durch Selen, 
Flussspath u. a. 445; verschied. 
Verhalten ungleich klarer Stein- 
salzplatten 449; Ausstrahl. vy. Syl- 
yin 451; Flussspath 453; Chlor- u. 
Bromsilber 189, 440.455, — Jod u. 
Wasser lassen in Dampfform die 
Strahlen durch, welche sie sonst 
stark absorbiren 140, 335. 
Trrungen bei d. Warmestrahlung 
dureh feuchte u. trockne Luft in 
Folge d. Verdichtung u. Wieder- 
bildung y. Wasserdampf 121, 185. 
— Durchstrahl. rauher u. triber 
diathermaner Kérper bei verschied. 
Rauhigkeit 123, 148; 125, 6; 
Wik. diffus reflektirender Flachen 
125, 10; Einfluss d. Neigung d. 
diathermanen Schirme 11; EKin- 
schalt. mehrerer matten Schirme 
14. 17; Ergebniss 125, 35 — 
Grosse Transparenz d. undurch- 
sichtigen Lésung y. Jod in Schwe- 
felkohlenstoff far dunkle Warme- 
strahlen 124, 42; dunkler Brenn- 
punkt 46; Nebel stort d. Strahlung 
52. — Absorption der Warme- 
strahlen nach Bohn 127, 382. — 
Nach Magnus die Absorption in 
Luft u. Wasserdampf wenig ver- 
schieden 127, 613. 620: dasselbe 
bestatigen die Thaubildung u. die 
Intensitat d Spektrums 622. 624; 
Einfluss d. Dimpfe verschiedener 
Aether- und Alkoholarten 621; 
Wild’s Versuche dagegen 129, 57; 
Einfluss d. inneren Oberfliche d. 
Rohren auf d. Strahlung, Vapor- 
hasion, nach Magnus 130, 211. 
222. — Die meisten Strahlen 
gehen beim Polarisationswinkel 
durch, nicht bei senkr. Incidenz 
127, 606. 608; 128, 163, — Die 
Wiarmeabsorption v. Aether und 
andern Flissigkeiten bei bestimm- 
tem Gewicht u. Querschnitt un- 
abhingig v. Aggregatzustand 131, 
491. — Chlorkalium, d. i. Sylvyin, 
yerhalt sich wie Steinsalz zur 
strahl. Warme 134, 302; 136, 67. 
70, — Durch Steinsalz gehen alle 
Warmestrahlen in gleichem Ver- 


haltniss, demniichst durch Sylvin 
139, 150. 157. 284. — Welche 
Substanzen y. Kohlenrusswiirme 
y. 100° durchstrahlé werden 139, 
183. 186; ausser Kohle absorbiren 
Selen, Zinkblende u. Chlorsilber 
die Strahlen leuchtender Quellen 
mehr als die der dunklen 187, — 
Einfluss d. Polarisation d. Warme- 
strahlen auf d. Durchgang durch 
geneigte diathermane Platten 146, 
322. 368. 

Doppelt brechendes Prisma zur 
Untersuchung d. strahlenden W. 
y. Dove 122, 18. 456, — An- 
wendung d, Rheometers mit zwei 
Drahten bei Versuchen tb. strahl. 
W. 130, 171. — Bei der Fluo- 
rescenz Warmestrahlung nicht 
wahrnehmbar 128, 625. 


W iarmetheorie, mechanische, 


Umformungen d. allgem. Haupt- 
gleichungen zur bequemen An- 
wendung in besonderen Fiailen vy. 
Clausius 125, 353. — Einfacher 
Beweis d. zweiten Wiarmegesetzes 
y- Most 136, 140; Bemerk. dazu 
y. Boltzmann 137, 495; Erérte- 
rung daritber zwischen beiden 138, 
566; 140, 635. — Zuriickfiihrung 
d. zweiten Hauptsatzes d. mechan. 
Wiarmetheorie auf allgem. mechan. 
Principien y, Clausius 142, 433; 
Reklamation von Boltzmann 148, 
211; Erwiderung vy. Clausius 144, 
265; u. Verallgemeinerung seiner 
Gleichung 150, 106. 120. — Der 
zweite Hauptsatz d. mech. Wirme- 
theorie nach Szily das Hamiltonsche 
Princip 145, 295. 302; Clausius 
dagegen 146, 585. — Beziehungen 
d. Gleichungen y. Clausius u. v. 
Boltzmann zum Hamilt. Princip 
149, 74; Erweiterung d. Hamilt. 
Gleichung zum zweiten Hauptsatz 
d. Thermodynamik vy. Szily 149, 86. 

Berechnung d. mechan, Wirme- 
aquivalents v..Schréd. van d. Kolk 
126, 347. — Bestimm. d. mech. 
Warmeiquivalents aus d. Volum- 
inderung der Metalle vy. Edlund 
126, 572. — Wirmeiquiv. nach 
Roéntgen 148, 610; aus galvan. 
Messungen yon Kohlrausch 149, 
185. — Aus der thermischen und 


294 Warmeténung — Wasser 


mechan. Ausdehn. fester Korper 
das Arbeitsiquiv. d. Warme noch 
nicht ableitbar E VI, 314. — An- 
wendung des mech. Warmeaquiv. 
auf d. Krafte, Grosse u. Distanz 
d. Molekiile E VI, 586. — Dis- 
eregation e. Kérpers nach Clausius 
127, 477; 141, 427; E VI, 602; 
Budde dazu 141, 428. — Begriff 
vy. Virial eines Systems 141, 125. 
128; E VI, 279. — Satz tiber d. 
Ergal 141, 127. — Begriff von 
Warmekapacitat und Temperatur 
E VI, 276. 277. 

Bestimmung der bei Streckung 
u. darauf folgender Zusammen- 
ziehung d. Metalle entstehenden 
Warmeidnderungen 126, 539. — 
Ob bei d. Versuch y. Kohlrausch 
(136, 618) die Luft im Stiefel d. 
Luftpumpe Arbeit verrichtet 138, 
336; 140, 254. 263; 141, 159. 
473; 149, 580. — Warmeentwick- 
lung beim Aufschlagen yon Ge- 
schossen 140, 486; 141, 594; 
143, 153; 145, 623; 146, 307. — 
Modifikation d. Satzes v. Clausius 
tiber den wahren Warmeinhalt d. 
Korper durch Budde 141, 426. 
— Zustandsgleichung d. gesittigten 
Dampfe 145, 318. 326. — Ar- 
beitsmaximum beim umkehrbaren 
Kreisprocess permanenter Gase, 
kalor. Maschinen E V, 540. — 
Bestimmung der zur Ausdehnung 
fester Koérper erforderl. Warme- 
menge aus der dabei verrichteten 
Arbeit 145, 627.-— Temperatur- 
variationen beim Ausstrémen kom- 
primirter Luft stammen aus drei 
Ursachen 146, 306. — Bestimm. 
d. Warmegrade in absolutem Maass 
147, 429. 433. — Bedingungen 
fir die Proportionalitat zwischen 
der Erwirmung d. Luft bei kon- 
stant. Volumen u. der Zunahme 
d. Expansivkraft E VI, 278; die 
bei Erwarm. d. Luft in Betracht 
kommenden Krafte E VI, 294. 

Uebergehung d. Verdienste v. 
Clausius um die Warmetheorie 
seitens gewisser engl. Schriftsteller 
145, 132; Erwiderung von Tait 
496; Berichtig. dazu vy. Clausius 
146, 308. — s. Gase. 


Warmeténung, nach Thomsen d. 
Warmedanderung durch die chem. 
Verbindung 138, 66. 

Wahlverwandtschaft, s.Chemie. 

Wald, ist am Tage kihler u. Nachts 
wirmer als d. Freie 124, 528; 
horizontale Luftstréme dringen 
nicht tief in d. W. ein 539; bei 
Tage geht d. Luftstromung aus 
d. W. heraus, bei Nacht umge- 
kehrt 541; Einfluss des W. auf 
Nebel, Regen und Gewitter 545. 
552. 559; Verhalten der Wiesen 
u. Staidte dazu 124, 563. 567. 

Wallrath, Schmelzpunkt 133, 135; 
145, 288. 

Wasser, Lichtbrechungsexpon. bei 
verschied. Temperaturen 121,426; 
122, 191; 138, 16; 140, 28. — 
Die lebhaftere Farbung der Ge- 
wasser im Sommer von der durch 
d. erhéhte Temperatur bedingten 
Lichtabsorption herriihrend 134, 
582. — Wasser hat im fliss. u. 
luftform. Zustand fiir verschieden 
brechbare Strahlen e. ungleiches 
Absorptionsvermégen 140, 335. 
— Absorption des Wassers fir 
rothes Licht 141, 66. — Wasser 
wird bei Absorption durch Sand 
kalter, wenn es unter 4° C. ist, 
desgl. Wasser von 0° bei d. Ab- 
sorption durch Schnee 125, 303; 
die Verdichtung an d. Oberflaiche 
d. festen K6rper erniedrigt hierbei 
den Gefrierpunkt 304. — Ausdeh- 
nung d. Wassers bei Erwarmung 
bis 100° nach Matthiessen 128, 
533; nach verschied. friheren Be- 
obachtern 534; nach Rossetti 
EV, 265. — Ausdehn. des Wass. 
zwischen + 4° u. — 10° C. 129, 
300. — Luftfreies Wasser scheint 
nicht sieden zu kénnen 186, 149. 
— Luft u. andere Gase erniedrigen 
d. Gefrierpunkt d. Wassers 137, 
252. — Sprengung eiserner und 
stihlerner Kanonen und Cylinder 
durch gefrierendes Wasser 144, 
326. — Apparat zur Demonstrat. 
des Gefrierverzugs 146, 494, — 
Warmekapacitat d. W. in d. Nahe 
seines Dichtemaximums 140, 574; 
Wiederholung und Berichtigung 
141, 537. 549. — Maximum d. 


Wasserdampf 


Dichte beim W. d. Adriat. Meeres 
E V, 273. — Specif. Warme des 
W. bei verschied. Temperat. nach 
Regnault’s Beobacht. J, 549. — 
Latente Wirme d. Wassers nach 
Bunsen 141, 31. 

Wassergehalt durchnasster Erd- 
massen 129, 4387. — Affinitat d. 
W. zu d. unzerlegbaren Kérpern 
136, 123. — Anzahl d. Molekiile 
in 1 Milligramm W. 140, 644. 646. 
— Grad der Sicherheit bei d. Be- 
stimm. des Gewichts v. 1 Kubik- 
decim. W. v. 4° C., EV, 16. 29. 
— Bedeut. d. Krystallwassers nach 
vy. Kobell 141, 446. 450. — Spann- 
kraft d. Dimpfe des Krystallwass. 
in Salzen bei verschied. Tempe- 
ratur J, 474. — Nachweis des 
Luftgehalts im Wasser 143, 142. 
— Wasser besitzt die grésseste 
Synaphie 148, 67. 76. — Elektro- 
chem. Aequivalent des Wassers 
149, 175. 179. — s. Gefrieren, 
Licht-Dispersion, Regelat., Sieden. 

Wasserdampf, s. Dampf. 

Wasserhammer, Verfahren um 
moglichst luftfreies Wasser darin 
zu haben 136, 146. — Leuchten 
d. Wasserhammers unter Einwir- 
kung der Holtz’schen Maschine 
141, 461. 

Wasserluftpum pe, v. Christian- 
sen 146, 155. 

Wasserstoff, Verhalten d.Wasser- 
stoffs zu d. Salzen y. Silber und 
Platin 122, 154; von Palladium, 
Tridium, Gold 159; Quecksilber, 
Eisen 160; die hierbei gegen die 
Existenz d. Ozonwasserstoffs er- 
hobenen Einwinde unzureichend 
122, 635; s. 136, 330. — Nach- 
weis d. Erzeug. v. W. bei d. Oxy- 
dation d. Metalle an feuchter Luft 
u. bei d. Zersetzung organ. Sub- 
stanzen 122, 636. 644; 127, 646. 
— Analyt. Bestimm. d. W. nach 
A. Mitscherlich 130, 536. — Tem- 
peratur d. Wasserstoffflamme 131, 
172. — Wasserstoff giebt bei d. 
Verbrennung mit kleiner Flamme 
Ozon 144, 480. — Wellenlinge 
der Streifen in d. Spektrum ei- 
ner Geisslerschen Wasserstoffrohre 
133, 12. 35. 


—Wellen 295 


Wasserst. durchdringt glithend. 
Eisen 122, 331; wird y. geschmol- 
zenem Glas absorbirt 333. — W. 
im Meteoreisen vy. Lenarto 181, 
151. — Aufsaugen d. Wasserst. 
dureh Palladium in gewohnl. Tem- 
peratur bei der Elektrolyse 134, 
321. 327; durch Platin u. Eisen 
324. — W. verbindet sich mit 
Palladium u. verhalt sich dabei 
wie e. Metall, Hydrogenium 136, 
317; Hydrog. ist magnetisch 328; 
scheint der aktive Wasserststoff 
zu sein 330; auffillige Rauminder. 
beid. Bild. u. Zersetz. d, Palladium- 
Hydrog. 136, 483. — Bedenken 
gegen d. Analogie zwischen W. 
u. den Metallen 142, 155. 156. 

Die reducirende Wirkung des 
Wasserst. wird durch Beimeng. 
y. Stickgas, Wasserdampf, selbst 
durch Verdiinn. geschwiicht oder 
aufgehoben 129, 459; 133, 341. 
344; 144, 609. — Temperatur 
fir die Metallreduktion durch 
Wasserstoff bei Hisenoxyd 136, 
52; Kupferoxyd 55; Kupferoxy- 
dul, Kobaltoxyd 57; Nickeloxyd 
58; Zinkoxyd, Braunstein 60; 
Arsensaure, Antimonsiure, Zinn- 
oxyd, Bleioxyd 61; Quecksilber-, 
Silber-, Goldoxyd 62; Platinoxyd, 
Chlor- u. Schwefelmetallen 63; 
die Trennung der Metalle nach 
dieser Methode unsicher 136, 64. 

Bestimmung der Affinitat des 
Wasserstoffs zu Chlor 148, 179; 
Brom 192; Jod 195; zu Sauer- 
stoff 148, 375; Schwefel 378; 
Stickstoff 381; Kohlenstoff 148, 
385. 393. 401. — Welche Me- 
talle bei der Elektrolyse d. Was- 
sers Wasserstoff aufnehmen J, 
152. 

Weinsteinsiure, Neutralisations- 
wirme 140, 499; Aviditat 500. 
— Specif. Wirme der wissrigen 
Lésungen 142, 355. 368. 

Weizen, Welche unorgan. Stoffe 
der W. zur Fruchtbildung bedarf 
123, 377. 

Wellen, Untersuchung der Wel- 
len yon Flissigkeiten auf vibri- 
renden Tafeln 134, 108. — Ein- 
fache Demonstration d. Huyghens’- 


296 


schen Princips 134, 310. — siehe 
Lichtwellen, Schall, Schwingung. 

Wellenapparat, von Mach fir 
Longitudinalwellen 132, 174. — 
Apparat von Melde zur Versinn- 
lichung der Bildung Chladnischer 
Klangfiguren J, 101. 

Weltenraum, Lichtabsorption da- 
rin durch die innere Reibung d. 
Aethers 145, 129. 

Weltkoérper, s. Astronomie. 

Whewellit, Krystallform 142, 111. 

Widerstand, ist im Wasser bei 
kleinen Geschwindigkeiten dem 
Quadrat, bei grésseren emer hé- 
heren Potenz derselben propor- 
tional 127, 524. 542. — Der 
Luftwiderstand nach Schellbach 
dem Quadrat der Geschwindig- 
keit proportional 143, 1. 10. | 

Wildhahnroth, s. Tetronery- | 
thrin. | 

Wind, Der Wirbelsturm vy. 9. und. 
10. April 1858 in der Andaman- 
See 122, 418. — Erklarung der 
Windstésse 125, 640. — Theoret. 
Bestimmung der Richtungsande- 
rung des Passats und Gegenpas- 
sats 129, 652. — Windverhalt- 
nisse in Berlin 132, 636. 

W inkelmessung, s. Goniometer. 

Wirbelsturm, s. Wind. 

Wiserin, Krystallform 123, 187. 
— Zusammensetzune 128, 166. 

Wismuth, Warmeausdehnung 1380, 
61; 135, 380. — Elektrolyse d. 
Wismuthsalze 141, 117. 128. 

Schwefelwismuth, Verbin- 
dung mit Schwefelkalium 136, 464. 

Wismuthoxyd, Kieselsaures W., 
Eulytin, Zusammensetzung 136, 
Al6, 

Wismuthsuperoxyd, Darstel- 
lung des Hydrats durch Elektro- 
lyse 141, 117. 128. 

Wittichenit, s. Kupferwismuth- 
erZ. 

Wohlerit, Zusammensetzung 150, 
211. 

Wolfachit, Zusammensetzung und 
Verhaltniss zu verwandten Mine- 
ralien 137, 897. 

Wolfram, Metall, Atomgewicht | 
130, 30. — Darstell. 130,39: | 

Wolfram, Mineral, krystallisirt 


Wellenapparat — Zink 


monoklinisch. 149, 236; optische 
Kigenschaften 239; Wolfram und 
Columbit nicht isomorph 149, 
240. 

Wolframoxyd, Neue Verbindun- 
gen von Wolframoxyd mit Wol- 
framsaiure und Kali 130, 261. 

Wolframsaure, Kigenschaften im 
fliissigen Zustand 128, 539. — 
Darstellung in verschiedenen Zu- 
stinden 180, 16. — Hydrate d. 
Wolfr. 44. — Darstell. und Zu- 
sammensetzung der Salze 1990, 
22. 31. 240. 5 

Wolken, Bewélkung in Christiania 
121, 656. — Verschiedene Me- 
thoden die Hohe der Wolken zu 
messen 144, 456. 464; zwei neue 
von Feussner 460. 467. S. 
Atmosphire, Blasen. 

Wollastonit, Krystallform d. W. 
vom Vesuv 138, 484. — Woll. 
vom Monte-Somma ein Auswiirf- 
lig und entstanden aus kohlen- 
saurem Kalk 144, 390. 

Wurf, Hinfache Darstellung der 
Bahn eines schief geworfenen 
Kérpers 183, 182. — Bestimmung 
der Hohe und Weite des Wurfs 
mittelst geometrischer auf die pa- 
rabol. Wurflinien beziigl. Oerter 
134, 265. . 


Y. 


Yttrotantalit, Zusammensetzung 
156, 200. 


Z. 


Zeiodelit, Masse zu siurefesten 
Zellen fir galvanische Batterien 
122, 496. 

Zeitmessung, s. Chronoskop. 

Zerstreuungsbilder, s.. Tau- 
schung optische. 

Zink, Wirkung des Zinkpulvers 
auf salpetersaure Salze 128, 467; 
Reduktionen dadurch 471; dirfte 
auch Explosionen von Dampfkes- 
seln yerhiiten 472. — Warmeaus- 
dehnung 130, 61; 188, 381. — 
Specif. Warme 141], 25. — Siede- 
punkt 149, 203. — Elasticitats- 
koefficient J, 362.. —. Krystalli- 


Sr er Te 


Zinkoxyd — Zucker 


sirte Legirung von Zink u. Cal- 
cium 136, 434. 

Chlorzink, Brechungsexpon. 
der Lésungen bei verschiedener 
Temperatur 133, 16. 39. — Bil 
dung von Chlorzinkammon in d. 
Braunstemelementen vy. Leclanché 
142, 467. 

Schwefelzink mit Schwefel- 
kalium 149, 386; mit Schwefel- 
natrium 389. 

Zinkoxyd, Beobachtung eines Di- 
dodekaeders am Zinkoxyd 122, 
406; ein: Zwillingskrystall v. Z. 
144, 580 — Warmeausdehnung 
des Spartalits, des natiirlichen Z. 
128, 587. 

Schwefelsaur. Zinkox., Bestim- 
mung des Verwitterungsellipsoi- 
des daran 125, 546. — Specif. 
Warme der wassrigen Loésung vy. 
schwefels. Z. 142, 365. 372. — 
Schwefelsaur. Z.-Natron wird we- 
gen gleicher Lichtbrechung in d. 
Mutterlauge unsichtbar 141, 627. 


— Phosphorigsaur. Z., Zusammen- | 


setzung 132, 482. — Saures phos- 


phorigs. Z. 1382, 499. — Ueber- | 


jodsaur. Zinkox. 134, 511; Ueber- 
jodsaures Z.- Kali 134, 512. — 
Wolframsaur. Z., Darstellung 180, 
253. — Chromsaur. Z. 140, 243. 
— Chromsaur. Z.-Kali 140, 246. 
-—— Pikrinsaur. Z.-Natron 124, 110. 
Zinn, Ausdehnung durch d. Warme 
130, 61: 138, 31. — Specifische 


Warme 141, 27. — Zinn wird in | 


grosser Kalte krystallinisch 136, 
176. 

Zinnchlorid, Brechungsex- 
ponent, specif. Gewicht und Re- 
fraktionsaquivalent 131, 122. 125. 
— Die Vereinigung v. Zinnchlorid 
u. Chlorkalium auf nassem Wege 


297 


giebt keine merkliche Warmeent- 
wicklung, auf trocknem eine be- 
deutende 139, 209. 

Sch wefelzinn, Kaliumplatin- 
Sulfostannat 138,612. — Natrium- 
platin-Sulfost. 138, 616. — Tetra- 
platin-Sulfostannat 148, 633. 

Selenzinn, Darstellung des 
krystallisirten Einfach-Sel. 127, 
625; Verhalten zu Jod 629; zu 
Brom 632. — Darstellung des 
Zweifach-Sel. 127, 633; Verhal- 
ten desselben zu Jod und Brom 
637. 

Zinnoxydul, Wolframsaures Z. 
130, 255. 

Zinnsaure, Zinnoxyd, Wasserge- 
halt der isomeren Modifikationen 
122, 358. 370. — Bildung der 
Metazinnsiure 122, 365. — Kigen- 
schaften der Zinnsiure im flissi- 
gen Zustand 123, 538. — Bre- 
chungsexponent des Zinnsteins, 
Cassiterits 127, 156; 129, 480. 
— Wiarmeanusdehn. des Cassiterits 
128, 586. — Vorkommen d. Zinn- 
steins im grénlandischen Kryolith 
144, 596. — Salze der beiden 
Zinnséiuren 122, 362. — Wirme- 
entwicklung bei Neutralisation d. 
Z. mit Natron 139, 205. 

Ziunstein, s. Zinnsiure. 

Zirkon, Ausdehnungskoeffic. 185, 
380. — Jargonium ein neues Ele- 
ment in d. Jargon yon Ceylon 
138, 58. — Vorkommen des Z. in 
Griinsteinen 144, 250. 

Zirkonerde, Trennung vy. Jargon- 
erde 138, 64. 

Zirkonsyenit, Entstehung 122, 
136. 

Zodiakallicht, wird durch das 
Mondlicht verstirkt 145, 216. 218. 

Zucker, s. Melasse. 


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Verzeichniss 


der 


in sammtlichen Banden der Annalen vorkommenden und, soweit 


bekannt, verstorbenen Autoren. 


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A. aenadiateia® _Aduadss 


10. 


ete 


12. 


A. 


. Agassiz, Louis Johann Rudolph, 


geb. 1807, Mai 23. Orbe, Cant. de Vaud, 
7 1873, Dec. 14. New-York. 


. Alexander, John Henry, 


gebo 1612)". oes Annapolis, 
+ 1867, Marz 2. Baltimore. 


. Aimé, Georges, 


geb. 1813, 12.2: (Frankreich), 
7 1846, Sept. 9. zw. Algier u. Medeah, 


. Allen, William, 


geb. 1770, Aug. 29. London, 
7 1843, Dec. 30. Lindfield, Sussex. 


. Amici, Giovanni Battista, 


geb. 1786, Miirz 25. Modena, 
+ 1863, April 10. Florenz. 


. Ampére, André Marie, 


geb. 1775, Jan. 22. Lyon, 
+ 1836, Juni 10. Marseille. 


. Anglada, Joseph, 


geb. 1775, Oct. 17. Perpignan, 
+ 1833, Dec. 19. Montpellier. 


: Angstrém, Anders J6ns, 


geb. 1814, Aug. 13. Medelpad, 
+ 1874, Juni 21. Upsala. 


. Arago, Domiuiyue Francois Jean, 


geb. 1786, Febr. 26. Estagel bei Perpignan, 
+ 1853, Oct. 2. Paris: 
Arfvedson, Johann August, 
geb. 1792, Jan. 12. Skaraborgs-Lian, 
+ 1841, Oct. 28. Hedensoe. 
Argelander, Friedrich Wilbelm August, 
geb. 1799, Marz 22. Memel, 
+ 1875, Febr. 17. Bonn. 
Arzberger, Johann, 
geb. 1778, April 10. Arzberg, Baireuth, 
+ 1835, Dec. 28. Wien. 


302 


13; 


14, 


15. 


16. 


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18. 


19. 


20. 


21. 


22. 


23. 


24, 


29. 


26. 


d’Aubuisson de Voisins — Beer 


d’Aubuisson de Voisins, Jean Frangois, 
geb. 1769, April 16. Toulouse, 
+ 1841, Aug. 21. Toulouse. 


August, Ernst Ferdinand, 
geb. 1795, Eebr. 18. Preacane 
+ 1870, Mara 25. Berlin. 


Avogadro di Quaregna, Amedeo, 
geb. 1776, Juni 9. Turin, 
+ 1856, Juli 9. Tarin. 
Aycke, Johann Christian, 
geb. 1766, Sept. 7. Danzig, 
+ 1854, Dec. 23. Danzig. 


B. 


Babinet, Jacques, 
geb. 1794, Marz 5. Lusignan (Dep. Vienne), 
+.1872, Oct. 21. Paris. 
Bache, Alexander Dallas, 
geb. 1806, Juli 19. Philadelphia, 
+ 1867, Febr. 17. Newport, Rhode Island. 
Baily, Francis, 
geb. 1774, April 28. Newbury, Berkshire, 
+ 1844, Aug. 30. London. 
Barlow, Peter, 
geb. 1776, Oct. 13. Norwich, 
+ 1862, Marz 1. Woolwich. 
Baumert, Friedrich Moritz, 
geb. 1818, Dec. 26. Hirschberg, 
+ 1865, Sept. 14. Berlin. 
Baumgartner, Andreas von, 
geb. 1793, Nov. 28. Friedberg, Bohm. 
+ 1865, Juli 30. Hietzing bei Wien. 
Baup, Samuel, 
geb. 1794, Mai 15. Vevey, 
+ 1862, Febr. 9. Lavaux. 
Beaufoy, Mark, 
geb. 1764 etwa, London, 
7 1827, Mai 45-22 
Beek, Albert van, 
geb. 1787, Dec. 21. Utrecht, 
+ 1856, Jan. 7. Utrecht. 
Beer, August, 
geb. 1825, Juli 31. Trier, 
+ 1863, Nov. 18. Bonn, 


27. 
28. 
29. 
30. 
31. 
32. 
33. 
34, 
35. 
36. 
37. 
38. 


39. 


40. 


41, 


Beinert — Boblaye 303 


Beinert, Karl! Christian, 
geb. 1793, Jan. 15. Waitsdorf bei Oels, 
¥ 1868, Dec. 20. Charlottenbrunn. 
Bella, Giovanni Antonio, dalla, 
geb. 1730, Aug. 30. Padua, 
+ 1823, Nov. 24. Padua. 
Bellani, Angelo, 
geb. 1776, Oct. 31. Monza, 
¥ 1852, Aug. 28. Mailand. 
Belli, Giuseppe, 
geb. 1791, Noy. 25. Calasea, Piemont, 
+ 1860, Juni 1. Pavia. 


Benzenberg, Johann Friedrich, 
geb. 1777, Mai 5. Schéller, Westfal., 
7 1846, Juni 8. Bilk a. Rhein. 
Berthier, Pierre, 
geb. 1782, Juli 3. Nemours, 
7 1861, Aug. 29. Nemours. 


Berthold, Arnold Adolph, 
geb. 1803, Febr. 26. Soest, Westfal., 
7 1861, Febr. 3. Géttingen. 
Berzelius, Jéns Jacob, 
geb. 1779, Aug. 29. Vafversunda, Sérgard, 
+ 1848, Aug. 7. Stockholm. 
Bessel. Friedrich Wilhelm, 
geb. 1784, Juli 22. Minden, 
+ 1846, Marz 17. K6nigsberg. 
Beudant, Frangois Sulpice, 
geb. 1787, Sept. 5. Paris, 
+ 1850, Dec. 10. Paris. 


Bevan, Benjamin, 


Biela, Wilhelm von, 
geb. 1782, Marz 19. Rosslau a. Harz, 


+ 1856, Febr. 18. Venedig. 
Biot, Jean Baptiste, 

geb. 1774, April 21. Paris, 

+ 1862, Febr. 3. Paris. 


Bischof, Karl Gustav Christoph, 
geb. 1792, Jan. 18. Niirnberg, 
+ 1870, Nov. 29. Bonn. 


Boblaye, Emil le Puillon de, 
geb. 1792, Nov. 16. Pontivy (Morbihan), 
+ 1843, Dec. 4. Paris, 


42. 


43. 


44, 


46. 


47, 


48, 


49. 


50. 


ol. 


52. 


53. 


o4. 


dO. 


56. 


Bodemann — Brandes 304 


Bodemann, Theodor, 
gebsi- oak 
+ 1845, Nov. 27. Clausthal, 
Boehtlingk, Wilhelm, 
geb. 1809, Marz 27. (A. St.) Petersburg, 
+ 1841, Juni 8. (A. St.) Petersburg. 


Boguslawski, Palon Heinrich Ludwig von 
geb. 1789, Sept. 7. Magdeburg, 
+ 1851, Juni 5. Breslau. 


. Bohnenberger, Johann Gottlieb Friedrich von, 


geb. 1765, Juni 5. Simmozheim, Schwarzwald, 
+ 1831, April 19. Tiibingen. 
Bolzano, Bernhard, 
geb. 1781, Oct. 5. Prag. 
¥ 1848, Dec. 18. Prag. 
Bonsdorff, Pehr Adolph y. 
geb. 1791, Oct. 27. Abo, 
+ 1839, Jan. 11. Helsingfors. 


Boon-Mesch, Antonius Hendrik, van der, 
geb. 1804, April 15. Delft, 
y+ 1874, Aug. 12. Leiden. 
Bostock, John, 
gebocl Ta ay iets Liverpool, 
+ 1846, Aug. 6. London. 


Botto, Giuseppe Domenico, 
geb. 1791, April 4, Moneglia bei Genua, 
5 ie ates 
Botzenhart, Roman, 
geb. 1812, Dec. 4. Wien, 
+ 1848, Dec. 16. Wien. 
Bournon, Jacques Louis, de, 
geb. 1751, Jan. 21. Metz, 
+ 1825, Aug. 24, Versailles. 
Bouvard, Alexis, 
geb. 1767, Juni 27. Haut-Faucigny, 
+ 1843, Juni 7. Paris. 
Braconnot, Henri, 
geb. 1780, Mai 29. Commercy (Meuse), 
+ 1855, Jan. 13. Nancy. 
Brande, William Thomas, 
geb. 1788, Jan. 11. London, 
+ 1866, Febr. 11. Tunbridge Wells. 


Brandes, Heinrich Wilhelm, 


geb. 1777, Juli 27. Gréden bei Ritzebittel, 
+ 1834, Mai 17. Leipzig. 


57. 


58. 


59. 


60. 


61. 


62. 


63. 


64. 


65. 


66. 


67. 


68. 


69. 


70. 


Brandes — Carius 


Brandes, Rudolph, 
geb. 1795, Oct. 18. Salz-Uffeln, 
7 1842, Dee. 3. Salz-Uffeln. 
Bravais, Auguste, 
geb. 1811, Aug. 23. Annonay (Ardéche), 
+ 1863, Marz 30. Versailles. 
Breda, Jacques Gisbert Samuel, 
geb. 1788, Oct. 24. Delft, 
+ 1867, Sept. 2. Haarlem. 


Breithaupt, Johann Friedrich August, 
geb. 1791, Mai 16. Probstzella bei Saalfeld, 
+ 1873, Sept. 22. Freiberg. 
Brewster, Sir David, 
geb. 1781, Dec. 11. Jedburgh, Schottl. 
7 1868, Febr. 10. Allerly bei Melrose. 


Bromeis, Gottlieb Theodor, 
geb. 1823, Oct. 31. Cassel, 
+ 1865, Aug. .. Siegburg. 
Brooke, Henry James, 
geb. 1771, Mai 25. Exeter. Devon, 
+ 1857, Juni 26. London. 


Bruncrona, Nils, 


pela 
+ 1846, Sept. 28. Stockholm. 
Brunner, Karl Emanuel, 

geb. 1796, Jan. 25. Bern, 

+ 1867, Marz 22. Bern. 


Buch, Christian Leopold von, 
geb. 1774, April 26. Stolpe bei Angermiinde, 
fF 1853, Marz 4. Berlin. 
Buckland, William, 
geb. 1784, Marz 12. Axminster, Devon, 
+ 1856, Aug. 14. Clapham. 


C. 


Cagniard-Latour, Charles, 
geb. 1777, Marz 31. Paris, 
+ 1859, Juli 5. Paris. 


Capocci, Ernesto, 
geb. 1798, Marz 28. Picinisco, Neapel, 
+ 1864, Jan. 6. Capodimonte. 

Carius, Louis, 
geb. 1849, Aug. 24. Boxbis (Hannover), 


+ 1875, April 24. Marburg. 
20 


305 


306 


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72. 


13. 


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76. 


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78. 


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80. 


81. 


82. 


83. 


84. 


Cauchoix — Daguerre 


. Cauchoix, Robert Aglaé, 
geb. 1776, April 24. Cormeilles, 
+ 1845, Febr. 8. Deuil bei Montmorency. 


Cauchy, Augustin Louis, 

geb. 1789, Aug. 21. Paris, 

+ 1857, Mai 23. Sceaux. 
Charpentier, Johann G. F., 

geb. 1786, Dec. 7. Freiberg, 

+ 1855, Sept. 12. Bex. 
Children, John George, 

geby= 10:18 Been : 

+ 1852, Jan. 1. Halsteadplace, Kent. 
Chladni, Ernst Florens Friedrich, 

geb. 1756, Nov. 30. Wittenberg, 

+ 1827, April 3. Breslau. 


Christie, Samuel Hunter, 
geb. 1784, Marz 22. London, 
+ 1865, Jan. 24. Twickenham. 


Clapeyron, Benoit Pierre Emile, 

geb. 1799, Jan. 26. Paris, 

+ 1864 Jan. 28. (Paris?)} 
Clark, Thomas, 

geb. 1801, Marz 31. Ayr, 

+ 1867, Nov. 27. Aberdeen. 
Claus, Karl Ernst, 

geb. 1796, Jan. 11. (A. St.) Dorpat, 

t 1864, Marz 12. (A. St.) Dorpat. 
Connell, Arthur, 

geb. 1794, Nov. 30, Edinburgh, 

7 1863; Octs Sle. eigen. 
Coulvier-Gravier, Rémi Armand, 

geb. 1802, Febr. 26. Rheims, 

+ 1868, Febr. 12. Paris. 
Coriolis, Gustave Gaspard, 

pebs 17925 3. 

+ 1843, Sept. 19. Paris. 
Crahay, Jacques Guillaume, 

geb. 1789, April 3. Maestricht, 

+ 1855, Oct. 21. Lowen. 


D. 


Daguerre, Louis Jacques Mandé, 
geb. 1787, Nov. 15. Cormeilles (Seine et Oise), 
+ 1851, Juli 17, Bry-sur-Marne. 


85. 


86. 


87. 


88. 


89. 


90. 


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92. 


93. 


94, 


95. 


96. 


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92. 


Daniell —- Dupasquier 


Daniell, John Frederic, 
geb. 1790, Marz 12, London, 
+ 1845, Marz 13. London. 


Dauber, Hermann, 


geb. 1823, Aug. 23. Gandersheim, Braunschweig, 


+ 1861, Mary 12. Wien. 
Davy, Humphry, 
geb. 1778, Dec. 17. Penzance, Cornwal, 
+ 1829, Mai 29. Genf. 
Davy, John, 
geb. 1791, Mai 24. Penzance, 
+ 1868, Jan. 24. Ambleside. 


Degen, August Friedrich Ernst, 
geb. 1802, Juni 9. Ludwigsburg, 
+ 1850, April 2. Stuttgart. 


Dellmann, Johann Friedrich Georg, 
geb. 1805, Mai. . Kettwig a. d. Ruhr, 
ye ea ee 
Despretz, César Mansuéte, 
geb. 1792, Mai 10. Lessines, Belgien, 
+ 1863, Marz 15. Paris. 
Débereiner, Johann Wolfgang, 
geb. 1780, Dec. 15, Bug bei Hof, 
+ 1849, Marz 24. Jena. 
Déllinger, Ignaz, 
geb. 1770, Mai 24. Bamberg, 
+ 1841, Jan. 14. Miinchen. 
Doppler, Christian, 
geb. 1803, Noy. 29. Salzburg, 
+ 1853, Marz 17. Venedig. 


Dub, Christoph Julius, 
geb. 1817, Aug. 16. Berlin, 
+ 1873, Juni 17. Berlin. 
Dufrénoy, Pierre Armand, 
geb. 1792, Sept. 5. Sevran (Seine et Oise), 
+ 1857, Marz 20. Paris. 
Dulk, Friedrich Philipp, 
geb. 1788, Noy. 22. Schirwindt, Ostpreussen, 
+ 1851, Dec. 14. Kénigsberg. 
Dulong, Pierre Louis, 
geb. 1785, Febr. 12. Rouen, 
+ 1838, Juli 19. Paris. 
Dupasquier, Alfonse, : 
geb. 1793, Aug. 27. Chessy (Rhone), 


+ 1848. April 13, Lyon. 
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102. 


103. 


104, 


105. 


106. 


107. 


108. 


109. 


110. 


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112. 


113. 


Duperrey — Esselbach 


Duperrey, Louis Isidor, 
geb. 1786, Oct. 22. Paris, 
+ 1865, Aug. 25, Paris. 


. Dutrochet, René Joaquim Henry, 


geb. 1776, Nov. 14. Néon, Poitou, 
+ 1847, Febr. 4. Paris. 


E. 


Ebelmen, Jacques Joseph, 
geb. 1814, Juli 10. Baume-les-Dames (Doubs), 
+ 1852, Marz 31. Sévres. 
Egen, P. N. C., 
geb. 1793, April 26. Breckerfeld bei Elberfeld, 
+ 1849, Aug. 23. Berlin. 
Kisenlohr, Otto, 
geb. 1806, Sept. 3. Carlsruhe, 
+ 1853, Juli 25. Antogast. 
Kisenlohr, Wilhelm, 
geb. 1799, Jan. 1. Pforzheim, 
+ 1872, Juni 10. Carlsruhe. 


Elie de Beaumont, Jean Baptiste, 
geb. 1798, Sept. 25. Canon (Calvados), 
+ 1874, Sept. 21. Canon. 
Encke, Johann Franz, 
geb. 1791, Sept. 23. Hamburg, 
+ 1865, Aug. 26. Spandau. 
Engelhardt, Moritz von, 
geb. 1779, Nov. 27. (A. St.) Wiese, Esthland, 
+ 1842, Febr. 10. (N, St.) Dorpat. 


Engelhart, Johann Friedrich Philipp, 
geb. 1797, Febr. 16. Wildenstein, Wirtemb., 
+ 1837, Juni 9. Nurnberg. 
Erdmann, Axel, 
geb. 1814, Aug. 12. Stockholm, 
+ 1869, Dec. 2. Stockholm. 
Erman, Paul, 
geb. 1764, Febr. 29. Berlin, 
+ 1851, Oct. 11. Berlin. 
Escher von der Linth, Arnold, 
geb. 1807, Juni 7. Ziirich, ~ 
+ 1872, Juli 12. Ziirich. 
Esselbach, Ernst, 
geb. 1832, Sept. 12. Schleswig, 
+ 1864, Febr. 6. Gwadur, Ostindien, 


Faraday — Fromherz 309 


F. 


114. Faraday, Michael, 
geb. 1791, Sept. 22. Newington bei London, 
+ 1867, Aug. 25. Hampton-Conrt. 
115. Fiedler, Karl Gustav, 
geb. 1791, Aug. 26. Bautzen, 
* 1853, Nov. 21. Dresden. 
116. Fischer, Nicolaus Wolfgang, 
geb. 1782, Jan. 15. Gr.-Meseritz, Mahren, 
¥ 1850, Aug. 19. Breslau. 
117. Flaugergues, Honoré, 
geb. 1755, Mai 16. Viviers, 
te 1335 72% oe Viviers. 


118. Forbes, James David, 
geb. 1809, April 20. Edinburgh, 
+ 1868, Dec. 31. Clifton. 
119. Forchhammer, Johann Georg, 
geb. 1794, Juli 26. Husum, 
+ 1865, Dec. 13. Kopenhagen. 


120. Foucault, Jean Bernard Léon, 
geb. 1819, Sept. 18. Paris. 
+ 1868, Febr. 11. Paris. 


121. Fourier, Jean Baptiste Joseph, 
geb. 1768, Marz 21. Auxerre, 
+ 1830, Mai 16. Paris. 


122. Fournet, Joseph Jean Baptiste Xavier, 
geb. 1801, Mai 15. Strassburg, 
+ 1869, Jan. 8. Lyon. 


123. Frankenheim, Moritz Ludwig, 
geb. 1801, Juni 29. Braunschweig. 
+ 1869, Jan. 14. Dresden. 


124. Fresnel, Augustin Jean, 
geb. 1788, Mai 10. Broglie (Eure), 
+ 1827, Juli 14. Ville d’Avray bei Paris. 


125. Frick, Georg Friedrich Christoph, 
geb. 1781, Jan. 30. Berlin, 
+ 1848, Juli 4. Berlin. 


126. Fritzsche, Karl Julius, 
geb. 1808, Oct. 29. Neustadt, Sachsen, 
+ 1871, Juni 20. Dresden. 
127. Fromherz, Karl, 
geb. 1797, Dec. 10. Constanz, 
+ 1854, Jan. 27. Freiburg, Breisgau. 


310 _ Fuchs — Gobel 


128. Fuchs, Johann Nepomuk, 
geb. 1774, Mai 15. Mattenzell, Baiern, 
+ 1856, Marz 6. Munchen. 

129. Fuss, Georg Albert, 
geb. 1806, Dec. 13. (A. St.) Petersburg, 
F 1854, Jan. 5. Wilna. 

130. Fyfe, Andrew, 
geb. 1792, Jan. 18, Edinburgh, 
+ 1861, Dec. 31. Edinburgh. 


G. 


131. Galy-Cazalat, Antoine, 
geb. 1796, Juli 6. St. Girons, 
+ 1869, Dec. . . Paris. 


132. Gambey, Henri Prudence, 
geb. 1787, Oct. 8. Troyes, 
+ 1847, Jan. 29. Paris, 
133, Gannal, Jean Nicolas, 
-geb. 1791, Juli 28. Saarlouis, 
Ae 1025 ee Paris, 
134. Gauss, Karl Friedrich, 
geb. 1777, April 30. Braunschweig, 
7 1855, Febr. 23. Géttingen. 


135. Gay-Lussac, Louis Joseph, 
geb. 1778, Dec. 6. St. Léonard, Limousin, 
+ 1850, Mai 9. Paris. 
136. Gerling, Christian Ludwig, 
geb. 1788, Juli 10. Hamburg, 
+ 1864, Jan. 15, Marburg. 
137. Girard, Pierre Simon, 
geb. 1765, Nov. 4. Caen, 
+ 1836, Nov. 30. Paris. 
138. Glocker, Ernst Friedrich, 
geb. 1793, Mai 1. Stuttgart, 
f 1858, Juli 15. Stuttgart. 
139. Gmelin, Leopold, 
geb. 1788, Aug, 2. Géttingen, 
f 1853, April 13. Heidelberg. 
140. Gmelin, Christian Gottlieb, 
geb. 1792, -Oet."19. Tubingen, 
+ 1860, Mai 13. Tiibingen. 
141. Gobel, Karl Christian Traugott Friedemann, 
geb. 1794, Febr. 21. Nieder-Rossla (Weimar), 
7 1851, Mai 26. (A, St.) Dorpat. 


142. 


143. 


144. 


145. 


146. 


147. 


148. 


149. 


150. 


151. 


152. 


154. 


155. 


Graham — Hagen 


Graham, Thomas, 
geb. 1805, Dec. 20. Glasgow, 
+ 1869, Sept. 16. London. 
Grailich, Wilbelm Joseph, 
geb. 1829, Febr. 16. Pressburg, 
+ 1859, Sept. 13. Wien. 


Grassmann, Julius Giinther, 
geb. 1779, Jani 19. Linzlow bei Stettin, 
+ 1852, Marz 9. Stettin. 


Gregory, Olinthus Gilbert, 
geb. 1774, Jan. 29. Jaxley, Huntingdonsh, 
7 1841, Febr. 2. Woolwich. 
Gregory, William, 
geb. 1803, Dec. 25. Edinburgh, 
+ 1858, April 24. Edinburgh. 
Grunert, Johann August, 
geb. 1797, Febr. 7. Halle, 
+ 1872, Juni 7. Greifswald. 
Guinand, Pierre Louis, 
geb. 1748 etwa, Corbatieére bei Chaux-de Fonds, 
+ 1824, Febr. 13. Brenets, Neufchatel. 
Gumprecht, Thaddaus Eduard, 
geb. 1801, Nov. 18. Posen, 
7 1856, Dee. 7. Berlin. 


H. 


Hachette, Jean Nicolas Pierre, 
geb. 1769, Mai 6. Méziéres, 
+ 1834, Jan. 16. Paris. 
Hidenkamp, Hermann, 
geb. 1809, Marz 6. Halle, Westfalen, 
+ 1860, Oct. 24. Hamm. 
Hiallstrém, Carl Peter, 
geb. 1774, Febr. 27. Ilmola-Socken, Wasa-Lan, 
+ 1836, Marz 13. Stockholm. 


. Hallstrém, Gustav Gabriel, 


geb. 1775, Nov. 25. Imola-Socken, Finnl., 
+ 1844, Juni 2. Helsingfors. 

Hagen, Robert Hermann Heinrich, 
geb. 1815, Sept. 15. Kénigsberg, Preussen, 
+ 1858, Aug. 19. Berlin. 

Hagen, Otto Albert, 
geb. 1835, April 8. Berlin, 
+ 1862, Mai 24. Berlin. 


311 


312 Haidinger — Henry 


156. Haidinger, Wilhelm, 
geb. 1795, Febr. 5. Wien, 
+ 1871, Marz 19. Wien. 
157. Haldat du Lys, Charles Nicolas Alexandre de, 
geb. 1770, Dec. 24. Bourmont, Lorraine. 
+ 1852, Nov. 26. Nancy. 
158. Hall, Sir James, 
geb. 1761, Jan. 17. Dunglass, 
+ 1832, Juni 23. Edinburgh. 
159. Hallmann, Eduard, 
geb. 1813, Juli 10. Hannover, 
+ 1855, Febr. 24. Berlin. 
160. Hamilton, Sir William Rowan, 
geb. 1805, Aug. 4. Dublin, 
+ 1865, Sept. 2. Dunsink. 
161. Hankel, Hermann, 
geb. 1839, Febr. 14. Halle a. S., 
+ 1873, Aug. 29. Schramberg, Schwarzwald. 


162. Hansen, Peter Andreas, 
geb. 1795, Dee. 8. Tondern, Schleswig, 
+ 1874, Marz 28. Gotha. : : 
163. Hansteen, Christopher, 
geb. 1784, Sept. 26. Christiania, 
+ 1873, April 11. Christiania, 
164. Hare, Robert, 
gobs MiSine ; 
+ 1858, Mai 15. Philadelphia. 
165. Harkort, Eduard, 
geb. 1797, Juli 18. Harkorten, Westfalen 


? 


sia Gols ti pete Galveston, Texas. 
166. Harris, Sir Williom Snow, 
gebdTOIa ..o% Plymouth, 


+ 1867, Jan. 22. Plymouth. 
167. Hassenfratz, Jean Henri, 
geb. 1755, Dec. 20. Paris, 
f+ 1827, Febr. 26. Paris. 
168. Hausmann, Johann Friedrich Ludwig, 
geb. 1782, Febr. 29. Hannover, 
7 1859, Dee. 26. Gottingen, 
169. Hennell, Henry, 
gebet. us, ; 
* 1842, Joni 11; London, 
170. Henry, Etienne Ossian, 
geb. 1798, Nov. 27. Paris, 
{ 1867 eee Paris. 


175. 


176. 


178. 


179. 


180. 


181. 


182. 


183. 


184. 


185. 


Herapath — Holtzmann 3138 


. Herapath, William Bird, 


geb. 1820, Febr. 28. Bristol, 


+ 1868, Oct. 12. London. 


. Héricart de Thury, Louis Etienne Francois, 


geb. 1776, Juni 3. Paris, 
7 1854, Jan. 15. Rom. 


. Hermann, Karl Samuel Leberecht, 


geb. 1765, Jan. 20. Kénigsrode, Harz, 
+ 1846, Sept. 1. Schénebeck. 


. Hermbstadt, Sigismund Friedrich, 


geb. 1760, April 14. Erfurt, 
+ 1833, Oct. 22. Berlin. 


Herschel, Sir John Frederick William, 
geb. 1792, Marz 7. Slough bei Windsor, 
+ 1871, Mai 11. (London?) 
Hervé de la Provostaye, Fréderic, 
geb. 1812, Febr. 15. Redon (Ille et Vitaine), 
+ 1863, Dec. 28. Algier. 


. Hess, Germain Henri, 


geb. 1802, Aug. 7. (N. St.) Genf, 
+ 1850, Nov. 30. (A. St.) Petersburg, 


Hessel, Johann Friedrich Christian, 
geb. 1796, April 27. Niirnberg, 
+ 1872, Juni 3. Marburg. 
Hessler, Ferdinand, 
geb. 1803, Febr. 23. Ragensburg, 
+ 1865, Oct. 12. Wien. 
Hisinger, Wilhelm, 
geb. 1766, Dee. 22. Elfstorps Bruk, Oerebro Lan, 
+ 1852, Juni 28. Skinskatteberg. 
Hoérnes, Moritz, 
geb. 1815, Juli 14. Wien, 
+ 1868, Nov. 4, Wien. 
Hoff, Karl Ernst Adolph yon 
geb. 1771, Nov. 1. Gotha, 
+ 1837, Mai 24. Gotha. 
Hoffmann, Friedrich, 
geb. 1797, Juni 6. Wehlau, Ostpreussen, 
+ 1836, Febr. 6. Berlin. 
Hofmann, Ernst, 
geb. 1801, Jan. 8. (A. St.) Dorpat, 
+ 1871, Mai 23. (A. St.) Dorpat. 


Holtzmann, Karl Heinrich Alexander, 
geb. 1811, Oct. 23. Carlsruhe, 
+ 1865, April 25. Stuttgart. 


314 


186. 


187. 


138. 


189, 


190. 


FOL: 


192. 


193. 


194. 


195. 


198. 


199. 


Horner — Johnston 


Horner, Johann Kaspar, 
geb. 1774, Marz 21. Zirich, 
+ 1834, Nov. 3. Zitirich. 
Horner, Ludwig, 
geb. 1811, Marz 1. Ziirich, 
+ 1838, Dec. 4. Padang, Sumatra. 
Horner, Leonard, 
geb. 1785, Jan. 17. Edinburgh, 
+ 1864, Marz 5. (Florenz?) 
Hugi, Franz Joseph, 
geb. 1796, Jan. 23. Grenchen bei Solothurn, 
+ 1855, Marz 25. Solothurn. 
Humboldt, Friedrich Heinrich Alexander yon, 
geb. 1769, Sept. 14. Berlin, 
+ 1859, Mai 6. Berlin. 


I. 


Ideler, Julius Ludwig, 
geb. 1809, Sept. 3. Berlin, 
+ 1842, Juli 17. Berlin. 
Ivory, James, 


ged: FIGS. 2. 32 Dundee, 
+ 1842, Sept. 21. London. 
J. 


Jackson, J. R., 

geb. 1790 etwa, 

+ 1853, Marz 16. London. 
Jacobi, Moritz Hermann yon 

geb. 1801, Sept. 21. Potsdam. 

+ 1874, Marz 10. (N. St.) Petersburg. 
Jacobi, Karl Gustav Jacob, 

geb. 1804, Dec. 10. Potsdam, 

+ 1851, Febr. 18. Berlin. 


. Jerichau, Ernst Bernhard, 


Bebe 107 uss eee Assens, Fiinen, 
+ 1841, Febr. 25. Paris. 


. Jewreinoff, Peter von, 


geb. 1812, Sept. 21. (N. St.) Gouv. Wjatka, 

+ 1849, Sept. 29. (N. St.) Petersburg. 
Jochmann, Emil Karl Gustav Georg, 

geb. 1833, Juli 29. Liegnitz, 

+ 1871, Jan. 22. Liegnitz. 
Johnston, James Finlay Weier, 

geb. 1798, Sept. 13, Paisley, 

+ 1855, Sept. 18. Durham. 


200. 


201. 


202. 


203. 


204, 


205. 


206. 


207. 


208. 


209. 


210. 


211. 


212. 


213. 


Julia-Fontenelle — Koller 315 


Julia-Fontenelle, Jean Simon Etienne, 
geb. 1790, Oct. 29. Narbonne, 
7 1842, Febr. 8. Paris. 


Janghuhn, Franz Wilhelm, 
geb. 1812, Oct. 26. Mansfeld, 
+ 1864, April 20. Lembang, Java. 


K. 


Kamtz, Ludwig Friedrich, 
geb. 1801, Jan. 11. Treptow a. d. Rega, 
+ 1867, Dec. 19. St. Petersburg. 
Karsten, Karl Johann Bernhard, 
geb. 1782, Nov. 26. Biitzow, Mecklenburg, 
+ 1853, Aug. 22. Berlin. 
Kater, Henry, 
geb. 1777, April 16. Bristol, 
+ 1835, April 26. London. 
Keferstein, Wilhelm Moritz, 
geb. 1833, Jan. 7. Winsen, Hannover, 
+ 1870, Jan. 25. Gottingen. 
Keibel, Paul Emil Heinrich, 
geb. 1833, Juli 27, Berlin, 
+ 1864, Mai 31. St. Vallier, siidl. Frankreich. 


Keilhau, Baltazar Mathias, 
geb. 1797, Nov. 2. Birid bei Christiania, 


7 1858, Jan. 1. Christiania. 
Kersten, Karl Moritz, 

geb. 1803, Juli 19. Zéblitz, Sachsen, 

+ 1850, Nov. 10. Colditz, Sachsen. 


Kléden, Karl Friedrich von, 
geb. 1786, Mai 21. Berlin, 
+ 1856, Jan. 9. Berlin. 


Knochenhauer, Kar] Wilhelm, 

geb. 1805, April 10. Potsdam, 

~ 1875, Marz 13. Meiningen. 
Knox, George, 

Bev aa England, 

+ 1827, Juni 13. Velletri, Italien, 
Kohler, Friedrich Wilhelm, 

geb. 1805, Juni 24. Cassel, 

+ 1871, Dec. 6. Marburg. 
Koller, Marian, 

geb. 1792, Oct. 31. Bistrix, Krain, 

+ 1866, Sept. 19. Wien. 


316 


214. 


215. 


216. 


ailelts 


221. 


222. 


223. 


224, 


225. 


226. 


227. 


Kohlrausch — Lenz 


Kohlrausch, Rudolph Hermann, 
geb. 1809, Nov. 6. Géttingen, 
1 1858, Marz 9. Erlangen. 
Kramer, Anton Johann von 
geb. 1806, Juli 21. Mailand, 
+ 1853, Sept. 25. Tremezzo bei Como. 
Krantz, August, 
geb. 1809, Dec. 6. Neumarkt, Schlesien, 
+ 1872, Marz 30. Berlin. 
Krause, Karl, 
pebred. 1.9%. Det Por irate. <i ; 
+ 1868, Juni 8. Hannover. 


. Kreil, Karl, 


geb. 1798, Nov. 4. Ried, Ober-Oesterreich, 
+ 1862, Dec. 21. Wien. 


. Kries, Friedrich Christian, 


geb. 1768, Oct. 18. Thorn, 
+ 1849, Juni 28. Gotha. 


. Kupffer, Adolph Theodor, 


geb. 1799, Jan. 6. (A. St.) Mitau, 
+ 1865, Juni 4. St. Petersburg, 


L. 


Labarraque, Antoine Germain, 
geb. 1777, Mai 29. Oléron (Basses Pyrénées), 
7 1850, Dec. 9. Paris. 
Lagerhjelm, Peter, 
geb. 1787, Febr. 13. Falkena, Oerebro Lan, 
+ 1856, Juli 18. Bofors, Oerebro Lan. 
Lamé, Gabriel, 
geb. 1795, Juli 22. Tours, 
+ 1870, Mai 1. Paris. 
Langberg, Lorenz Christian, 
geb. 1810, Marz 18. Christiansand, 
+ 1857, Marz 21. Christiania. 


Lassaigne, Jean Louis, 
geb. 1800, Sept. 22. Paris, 
+ 1859, Marz 18. Paris. 
Laugier, André, 
geb. 1770, Aug. 1. Lisieux, 
+ 1832, April 19. Paris. 
Lenz, Heinrich Friedrich Emil, 
geb. 1804, Febr. 12. Dorpat, 
+ 1865, Febr. 10. Rom. 


228. 


229. 


230. 


231. 


232. 


233. 


234. 


235. 


236. 


237. 


238. 


239. 


230. 


241, 


Levy — Marcel de Serres 317 


pebs 1794 ... 2ik Paris, 
7 1841, Juni 26. Paris. 
Leydolt, Franz, 
geb. 1810, Juli 15. Wien, 
+ 1859, Juni 11. Neuwaldegg bei Wien. 


Libri-Carucci dalla Sommaja, Guglielmo Brutus Icilius 
Timoleon, Graf, 
geb. 1803, Jan. 2. Florenz, 
7 1869, Sept. 28. Fiesole bei Florenz. 
Liebig, Justus, Baron yon, 
geb. 1803, Mai 13. Darmstadt, 
+ 1873, April 18. Minchen. 
Link, Heinrich Friedrich, 
geb. 1769, Febr. 2. Hildesheim, 
+ 1851, Jan. 1. Berlin. 


Liscovius, Karl Friedrich, 
geb. 1780, Nov. 8. Leipzig, 
+ 1844, Marz 31. Leipzig. 


Lychnell, Lars Peter, 
geb. 1802, Oct. 9. Stockholm, 
Tap Os memes Mariestad. 
Lyell, Charles, 
geb. 1797, Nov. 14. Kinnordy, Schottland, 
+ 1875, Febr. 23. London. 


M. 


Macaire-Prinsep, Isaac Francois, 
geb. 1796, Juli 21. Genf, 
+ 1869, Marz 25. Genf. 
Mac-Cullagh, James, 
gen. 1509," os. 2 , Loughlindhuhussy, Irland, 
+ 1847, Oct. 24. Dublin. 


Magnus, Heinrich Gustav, 
geb. 1802, Mai 2. Berlin, 
+ 1870, April 4. Berlin. 
Mahlmann, Wilhelm, 
geb. 1812, Juli 31. Berlin, 
+ 1848, Dec. 9. Breslau. 
Majocchi, Giovanni Alessandro, 
POD isis Cremona, 


: 1854, Oct. 27. Turin. 
Marcel de Serres, s. Serres. 


318 


242. 


243. 


244, 


245, 


246. 


247. 


248, 


249, 


250. 


253. 


254. 


255. 


256. 


. Marchand — Millon 


Marchand, Reichard Felix, 
geb. 1813, Aug. 25. Berlin, 
+ 1850, Aug. 2. Halle. 
Mareska, Joseph Daniel Benoit, 
geb. 1803, Sept. 9. Gent, 
+ 1858, Marz 31. Gent. 


Marianini, Stefano Giovanni, 
geb. 1790, Jan. 5. Zeme bei Novara, 
+ 1867, Febr. 17. Modena. 
Marx, Karl Michael, 
geb. 1794, Jan. 2. Carlsruhe, 
+ 1864, Dec. 6. Braunschweig. 


Masson, Antoine Philibert, 
geb. 1806, August 22. Auxonne (Cotes d’Or), 
+ 1860, Dee. 1. Paris. 
Matteucci, Carlo, 
geb. 1811, Juni 20. Forli, 
+ 1868, Juni 25. Dall’Ardenza bei Livorno, 
Matthiessen, Augustus, 
geb. 1831, Jan. 2. London, 
+ 1870. Oct. 6. London. 
Maus, Arnold, 
web S02 eae 
+ 1861, Juni 13. Berlin. 
Melloni, Macedonio, 
geb. 1798, April 11. Parma, 
+ 1854, Aug. 11. Portici. 


. Merian, Rudolph, 


geb. 1797, Marz 15. Basel, 
+ 1871, Oct. 25. Basel. 


. Merz, Ludwig, 


geb. 1817, Marz 31. Benedictbeuren, 
y+ 1858, Marz 16. Munchen. 


Meyer, Franz Eduard Moritz, 
geb. 1798, Febr. 1. Breslau, 
7 1838, Juli 23. Karlsbad. 


Meyer, Christian Friedrich Hermann yon, 
geb. 1801, Sept. 3. Frankfurt a. M., 
+ 1869, April 2. Frankfurt a. M. 
Miller, William Allen, 
geb. 1817, Dec. 17. Ipswich, Suffolk, 
+ 1870, Sept. 30. Liverpool. 


Millon, Nicolas Auguste Eugéne, 
geb. 1812, April 23. Chalons-sur-Marne, 
Tt 1865, Dec. 14. Paris. 


260. 


261. 


262. 


263. 


264, 


267. 


268. 


269. 


270. 


271. 


Mitchell — Minchow 319 


. Mitchell, Elisha, 


geb. 1793, Aug. 19. Washington, Connecticut, 
+ 1857, Juni 27. Mount Mitchell, Alleghanny. 


. Mitscherlich, Eilhard, 


geb. 1794, Jan. 7. Neuende bei Jever, 
+ 1863, August 28. Schéneberg bei Berlin. 


. Mitscherlich, Karl Gustav, 


geb. 1805, Nov. 9. Jever, 
7 1871, Marz 19. Berlin. 
M@dller, Nicolas Benjamin, 
geb. 1802, Sept. 2. Porsgrund, Norwegen, 
ba Kos eee 
Mohl, Hugo von, 
ge 1805, April 8. Stuttgart, 
7 1872, April 1. Tubingen. 
Moll, Gerrit, 
geb. 1785, Jan. 18. Amsterdam, 
+ 1838, Jan. 17. Amsterdam. 
Morichini, Domenico Pini, 
geb. 1773, Sept. 23. Civitantino, Abruzzen, 
+ 1836, Nov. 19. Rom. 
Mosander, Carl Gustav, 
geb. 1797, Sept. 10. Calmar, 
tT 1858, Oct. 15. Angsholm bei Drottningholm, 


. Mossotti, Ottaviano Fabrizio, 


geb. 1791, April 18. Novara, 
} 1863, Marz 20. Pisa. 


. Miller, Johann Heinrich Traugott, 


geb. 1797, Aug. 6. Sorau, Schlesien, 
+ 1862, April 27. Wiesbaden. 


Miller, Karl Reinhard, 
geb. 1774, April 17. Steinau bei Hanau, 
+ 1861, Marz 12. Marburg. 
Miller, Anton, 
geb.- 1799, ..... Seckenheim bei Heidelberg, 
+ 1860, Mai 10. Ziirich. 
Miller, Johannes, 
geb. 1801, Juli 14. Coblenz, 
7 1858, April 28. Berlin. 
Miller, Johann Jacob, 
geb. 1846, Marz 4. Seen, Cant. Ziirich, 
+ 1875, Jan. 14. Zirich. 
Mimchow, Karl Dietrich von, 
gebAhibis, sata: Potsdam, 
+ 1836, April 30. Bonn. 


320 


272. 


273. 


974. 


275. 


276. 


277. 


278. 


279. 


280. 


281. 


282. 


283. 


Muncke — Oertling 


Muncke, Georg Wilhelm, 
geb. 1772, Nov. 28. Hillingsfeld bei Hameln, 
+ 1847, Oct. 17. Grosskmehlen, Prov. Sachsen. 
Munk af Rosenschéld, Peter Samuel, 
geb. 1804, Nov. 29. Lund, 
+ 1860, Jan. 1. bei Lund. 


N. 


Naumann, Karl! Friedrich, 
geb. 1797, Mai 30. Dresden, 
J 1873, Nov. 26. Dresden. 


Necker de Saussure, Louis Albert, 
geb. 1786, April 10. Genf, 
+ 1861, Nov. 20. Portree, Insel Sky. 
Neeff, Christian Ernst, 
geb. 1782, Aug. 23. Frankfurt a. M., 
+ 1849, Juli 15. Frankfurt a. M. 
Negro, Salvatore dal, 
geb. 1768, Nov. 12. Venedig, 
7 1839, Marz 12. Padua. 
Nervander, Johann Jacob, 
geb. 1805, Febr. 23. Nystad, Finnland. 
7 1848, Marz 15. Helsingfors. 
Nicol, William, 
geb. 1768 etwa, 
+ 1851, Sept. 2. Edinburgh. 
Nobili, Leopoldo, 
geb. 1784.°.... 45 Trasilico bei Modena, 
7 1835, Aug. 5. Florenz. 


Noérremberg, Johann Gottlieb, 


geb. 1787, Aug. 11. Putzenbach, Rheinprovinz, 
+ 1862, Juli 20. Stuttgart. 


Nordenskjéld, Nils Gustav, 
geb. 1792, Oct. 12. Manzala, Finnland, 
T 1866, Febr. 21. bei Helsingfors. 


O. 


Oersted, Hans Christian, 
geb. 1777, Aug. 14. Rudkjébing, Langeland, 
Tt 1851, Marz 9. Kopenhagen. 


. Oertling, Johann August Daniel, 


geb, 1803, Marx 9. Schwerin, Mecklenburg, 
7 1866, Sept. 23. Berlin. 


285. 
286. 
287. 
288. 
289. 


290. 


291. 
292. 
293, 
294. 
295. 
296. 
297. 


298. 


Oeynhausen — Pelouze 321 


Oeynhausen, Kar! von, 
geb. 1795, Febr. 4. Grevenburg bei Paderborn, 
+ 1865, Febr. 1. Grevenburg. 
Ohm, Georg Simon, 
geb. 1787, Marz 16. Erlangen, 
+ 1854, Juli 7. Miinchen. 
Olmsted, Denison, 
geb. 1791, Juni 18. East-Hartford, Connecticut, 
+ 1859, Mai 13. New-Haven. 
Osann, Emil, 
geb. 1787, Mai 25. Weimar, 
+ 1842, Jan. 11. Berlin. 
Osann, Gottfried Wilhelm, 
geb. 1797, Oct. 26. Weimar. 
+ 1866, Sept. 9. Wirzburg. 
Otto, Friedrich Julius, 
geb. 1809, Jan. 8. Grossenhayn, Sachsen, 
+ 1870, Oan. 12. Braunschweig. 


1S 


Page, Charles Grafton, 
geb. 1812, Jan. 25. Salem, Massachusetts, 
+ 1868, Mai 5. Washington. 
Parrot, Georg Friedrich, 
geb. 1767, Juli 15. Mémpelgard, 
+ 1852, Juli 8. (A. St.) Helsingfors. 


Parrot, Johann Jacob Friedrich Wilhelm, 
geb. 1792, Oct. 14. Karlsruhe, 
T 1840, Jan. 15. (N. St.) Dorpat. 


Parry, Sir William Edward, 
geb. 1790, Dec. 19. Bath, 
+ 1855, Juli 8. Ems, Nassau. 
Payen, Anselme, 
geb. 1795, Jan. 17. Paris, 
7 1871, Mai 13. Paris. 


Péclet. Jean Claude Eugéne, 
geb. 1793, Febr. 10. Besangon, 
+ 1857, Dec. 7. Paris. 
Pelletier, P. Josephe, 
geb. 1788, Marz 22. Paris, 
+ 1842, Juli 19. Paris. 


Pelouze, Théophile Jules, 
geb. 1807, Febr. 13. Valognes (La Manche), 


tT 1867, Mai 31. Paris. 
21 


322 


299. 


300. 


301. 


302. 


303. 


304, 


305. 


306. 


307. 


308. 


309. 


310, 


311. 


312. 


313. 


Peltier — Plicker 


Peltier, Jean Charles Athanase, 
geb. 1785, Febr. 22. Ham Gomis), 
tT 1845, Oct. 27. Paris. 


Pepys, William Hasledine, 
geb. 1775, Marz 23. London, 
+ 1856, Aug. 17. Kensington b. London. 
Perkins, Jacob, 
geb. 1766, ..... Nord-Amerika, 
+ 1849, Juli 30. London. 
Peschel, Karl Friedrich, 
geb. 1793, Mai 27. Dresden, 
+ 1852, Febr. 24. Dresden. 
Peschier, Jacques, 
web. 11693 Far Genf, 
T 1832, Jan, 20. Genf. 
Petrina, Franz Adam, 
geb. 1799, Dec. 24. Semil. Béhmen, 
+ 1855, Juli 27. Prag. 
Pfaff, Christian Heinrich, 
geb: 1773, Marz 2. Stuttgart, 
7+ 1352, April 23. Kiel. 
Phillips, William, 
web. “1773, Mai 10. London, 
+ 1828, April 4. "Tottenham bei London. 
Phillips, Richard, 
Bebo 1S, oa ene London, 
+ 1851, Mai 11. London. 
Pilla, Leopoldo, 
a 1805, Oct. 20. Venafro, Terra di Lavoro, 
1848, Mai 29. Curtatone. 


Piria, Rafaello, 
geb, 1815, Aug. 2. Scilla, Calabrien, 
+ 1865, Tal 18. Turin. 

Plattner, Karl Friedrich, a GEE 
geb. 1800, Jan. 2. Klein Waltersdorf bei Freiberg, 
+ 1858, Jan. 22. Freiberg. 

Pleischl, Adolph Martin, 


"1187, Oct. 10. Hossenreith, Bohmen, 
1867, Jali 31. Wien. 


Plossl, Simon, 
geb. 1794, "Sept. 19. Wien, 
T 1868, on 30. Wien. 
Plicker, Julius, 
geb. 1801, Juli 16. Elberfeld, 
y 1868, Mai 22. Bonn, 


Pohl — Raschig 393 


314. Pohl, Georg Friedrich, 
geb. 1788, Febr. 24. Stettin, 
7 1849, Juni 10. Breslau. 
315. PohImann, Kaspar, 
geb. 18... Schewendorf bei Osnabriick, 
JT 1836, Oct. 10. Osnabriick. 


316. Poisson, Siméon Denis, 
geb. 1781, Juni 21. Pithiviers (Loiret), 
+ 1840, April 25. Paris. 
317. Poncelet, Jean Victor, 
geb. 1788, Juli 1. Metz, 
Tt 1867, Dec. 22. Paris. 
318. Porrett, Robert, 
geb. 1783, Sept. 22. London, 
+ 1868, Nov. 25. London. 


319. Pouillet, Claude Servais Mathias, 
geb. 1790, Febr. 16. Cusance (Doubs), 
+ 1868, Juni 14. Paris. 
320. Powell, Baden, 
geb. 1796, Aug. 22. Stamford Hill, Middlesex, 
+ 1860, Juni 11. Oxford. 
321. Prechtl, Johann Joseph, 
geb. 1778, Nov. 16. Bischofsheim, Franken, 
+ 1854, Oct. 24. Wien. 
322. Prevost, Pierre, 
geb. 1751, Marz 3. Genf, 
+ 1839, April 8. Genf. 
323. Prevost, Jean Louis, 
geb. 1790, Sept. 1. Genf, 
+ 1850, Marz 14. Genf. 


324. Provostaye, s. Hervé. 

325. Prinsep, James, 
geb. 1799, Aug. 29. London, 
+ 1840, April 22. London. 


Q. 


326. Quetelet, Lambert Adolphe Jacques, 
geb. 1796, Febr. 22. Gent, 


“+ 1874, Febr. 17. Briissel. 
R. 


327. Raschig, Christoph Eusebius, 
geb. 1766, Marz 14. Dresden, 
+ 1827, Mai 19. Dresden, 


324 


328. 


329. 


330. 


331. 


332. 


333. 


334. 


335, 


336. 


337. 


338. 


342. 


Reichenbach — Rudberg ~ 


Reichenbach, Karl von, 
geb. 1788, Febr. 12. Stuttgart, 
+ 1869, Jan. 19. Leipzig. 
Rendu, Louis, 
geb. 1789, Dec. 19. Meyrin (Ain), 
+ 1859, Aug. 28. Annecy. 
Riemann, Georg Friedrich Bernhard, 
geb. 1826, Sept. 17. Breselenz (Hannover), 
+ 1866, Juli 20. Selasca bei Intra. 


Riese, E. J. C. Friedrich Christian von, 
geb. 1790, Dec. 6. Coesfeld, 
+ 1868, Oct. 23. Bonn. 
Ritchie, William, 
Gebss. au Schottland, 
+ 1837, Septbr. 15. Portobello bei Edinburgh. 
Rive, Auguste Arthur de la, 
geb. 1801, Oct. 9. Genf, 
+ 1873, Nov. 27. Marseille. 
Robinet, Stephan, 
geb. 1796, Dec. 6. Paris, 
+ 1869, Dec. 2. Paris. 
Robiquet, Pierre Jean, 
geb. 1780, Jan. 13. Rennes, 
+ 1840, April 29. Paris. 
Roget, Peter Mark, 
geb. 1779, Jan. 18. London, 
+ 1869, Sept. 12. London. 
Romershausen, Elard, 
geb. 1784, Jan. 16. Niederurff, Unter-Hessen, 
+ 1857, Dec. 23. Marburg. 
Rose, Ferdinand, 
geb. 1809, Juni 26. Wismar, 
+ 1861, Marz 12. Wismar. 


. Rose, Heinrich, 


‘geb. 1795, Aug. 6. Berlin, 
+ 1864, Jan. 27. Berlin. 


. Rose, Gustav, 


geb. 1798, Marz 18. Berlin, 
tT 1873, Juli 15. Berlin. 


. Ross, Sir John, 


geb. 1777, Juni 24. Balsarroch, Schottland, 
+ 1856, Aug. 30. London. 
Rudberg, Frederik, 
geb. 1800, Aug, 30, Norrképing, 
+ 1839, Juni 14. Upsala. 


343. 


344, 


348. 


349. 


350. 


351. 


352. 


Runge — Schlagintweit 325 


Runge, Friedlieb Ferdinand, 
geb. 1795, Febr. 8. Billwiirder bei Hamburg, 
¥ 1867, Marz 25. Oranienburg. 
Russegger, Joseph, 
geb. 1802, Nov. 18. Salzburg, 
F 1863, Juni 20. Schemnitz. 


s. 


. Sabler, Georg, 


geb. 1810 April 30. Esthland, 
+ 1865, Dec. 17. Wilna. 


. Salm-Horstmar, Wilhelm Friedrich Karl August, First, 


geb. 1799, Marz 11. Coesfeld, 
+ 1865, Marz 27. Schloss Valar bei Coesfeld. 


. Saussure, Nicolas Theodore, 


geb. 1767, Oct. 14. Genf, 
7 1845, April 18. Genf. 
Savart, Félix, 
geb. 1791, Juni 30. Méziéres, 
+ 1841, Marz 16. Paris. 
Savart, Nicolas, 
geb. 1790, Jan. 9. Méziéres. 
7 1853, Aug. 22. Paris. 
Savary, Félix, 
geb. 1797, Oct. 4. Paris, 
‘+ 1841, Juli 15. Estagel (Pyrénées orient.). 
Saweljeff, Alexander Stephanowitsch, 
geb. 1820, Jun. 9. (A. St.) St. Petersburg, 
+ 1860, Mai 6. St. Petersburg. 
Schabus, Jacob Joseph, 
geb. 1825, Oct. 14. Dallach, Karnthen, 
}; 1867, Sept. 26. Wien. 


. Schaffgotsch, Franz Gotthardt Joseph Johann Karl 


Maximilian, Graf, 
geb. 1816, Mai 11. Prag, 
+ 1864, Nov. 29. Berlin. 


. Scharlau, Gustav Wilhelm, 


geb. 1809, April 29. Pasewalk, Pommern, 
+ 1861, April 24. Stettin. 


. Scheerer, Karl Johann August Theodor, 


geb. 1813, Aug. 28. Berlin, 
+ 1875, Juli 19. Dresden. 


. Scheibler, Johann Heinrich, 


geb. 1777, Nov. 11. Montjoie, 
+ 1833, Nov. 20. Crefeld. 


. Schlagintweit, Adolph, 


geb. 1829, Jan. 9. Miinchen, 
+ 1857, Aug. 26. Kaschgar, 


326 


358. 


359. 


360. 


361. 


362. 


363. 


367. 


368. 


369. 


370. 


rate 


372. 


Schleiermacher — Schwerd 


Schleiermacher, Ludwig, 

geb. 1785, Mai 28. Darmstadt, 

+ 1844, Febr. 13. Darmstadt. 
Schlippe, Karl Friedrich, 

geb. 1799, Nov. 22. Pegau, Sachsen, 

+ 1867, Aug... Heidelberg. 
Schmidt, Georg Gottlieb, 

geb. 1768, Juni 17. Zwingenberg, 

+ 1837, Oct. 8. Giessen. 


Schénbein, Christian Friedrich, 

geb. 1799, Oct. 18. Metzingen, WiHéniberg, 

+ 1868, Aug. 29. Sauersberg bei Baden-Baden. - 
Schouw, Jochum Frederik, 

geb. 1789, Febr. 7. Kopenhagen, 

+ 1852, April 28. Kopenhagen. 
Schréder van der Kolk, Heinrich Wilhelm, 

geb. 1836, Febr. 6. Utrecht, 

+ 1867, Juli 15. Deventer. 


. Schrétter, Anton, 


geb. 1802, Nov. 26. Olmiitz, 
+ 1875, April 15. Wien. 


. Schubarth, Ernst Ludwig, 


geb. 1797, April 8. Merseburg, 
+ 1868, Febr. 8. Berlin. 


. Schitbler, Gustay, 


geb. 1787, Aug. 17. Heilbronn, 
_ + 1834, Sept. 8. Tibingen. 


Schultz-Schultzenstein, Karl Heinrich 
geb. 1798, Juli 8. Alt-Ruppin, 
+ 10¢1; Marz 22. Berlin. 


Schnlz-Fleeth, Werner Friedrich Wilhelm, 
geb, 1826, Oct. 2oe25) sak j 
+ 1862, Marz 21. Mentone. 
Schulze, Franz Ferdinand, 
geb. 1815, Jan. 17. Naumburg, 
+ 1873. April 14. Rostock. 
Schwabe, Samuel Heinrich, 
geb. 1789, Oct. 25. Dessau, 
+ 1875, April 11. Dessau. 
Schweizer, Matthias Eduard, 
geb. 1818, Aug. 8. Wyla, Cant. Ziirich, 
+ 1860, Oct. 23, Zirich, 


Schwerd, Friedrich Magnus, 
geb, 1792, Marz 8. Osthofen, yaar ne 
Tol Stas April 22, Speier. 


? 


373. 


374. 


379. 


380. 


381. 


382. 


383. 


384. 


385. 


386. 


387. 


~ Seebeck — Smaasen — 


Seebeck, Thomas Johann, 
‘ geb. 1770, April 9. (N. St.) Reval, 
7 1831, Dee. 10. Berlin. 


Seebeck, Ludwig Friedrich Wilhelm August, 
geb. 1805, Dec. 27. Jena, 
+ 1849, Marz 19. Dresden. 


. Sefstrém, Nils Gabriel, 


geb. 1787, Juni 2; Tsbo Socken, Helsingland, 
+ 1845, Nov, 30. Stockholm. 


. Sementini, Luigi, 


gob ttle ee a Neapel, 
7 1847, Juni 25. Neapel. 


. Senarmont, Henri Hureau de, 


geb. 1808, Sept. 6. Broué (Eure-et-Loire), 
+ 1862, Juni 30. Paris. 


. Senff, Karl Eduard, 


geb. 1810, April 8. (A. St.) Dorpat, 

7 1849, Dec. 31. (A. St.) Dorpat. 
Serres, Pierre Marcel Toussaint de, 

geb. 1783, Nov. 3. Montpellier, 

+ 1862, Juli 22. Montpellier. 
Sérullas, Georges Simon, 

geb. 1774, Nov. 2. Pont-Cin (Ain), 

+ 1832, Nov. 24. Paris. 
Sheepshanks, Richard, 

geb. 1794, Juli 30. Leeds, 

7 1855, Aug. 4. Reading. 


Silbermann, Johann Theobald, 
geb. 1806, Dee. 1. Pont-d’Aspach (Ober-Rhein), 
+ 1865, Juli .. Paris. 
Sillem, G.., 
geb. 1783, Oct. 10. Hamburg, 
yt 1852, Mai 12. Braunschweig. 
Simon, Johann Eduard, 
geb. 1789, Sept. 18. Berlin, 
+ 1856, Juni 19. Berlin. 
Simon, Johann Franz. 
geb. 1807, Aug. 25, Frankfurt a. O., 
+ 1843, Oct. 23. Wien. 
Simonoff, Iwan Michailowitsch, 
geb. 1785 ..... Astrachan, 
+ 1855, Jan. 21. (N. St.) Kasan. 
Smaasen, Willem, 
geb. 1820, Jan. 5. S'Gravenhage, 
+ 1850, Febr. 23. Kampen. 


28 Sobolewskoy — Thaulow 


388. Sobolewskoy, Peter Grigorjewitsch, 
Pedi eee 5 
+ 1841, Nov. 5. (N. St.) St. Petersburg. 


389. Somerville, Mistress Mary, 
geb. 1780, Dec. 6. bei Edinburgh. 
+ 1872, Nov. 29. Neapel. 
390. Soubeiran, Eugéne, 
geb. 1797. Mai 24. Paris, 
+ 1858, Nov. 17. Paris. 
391. Stampfer, Simon, 
geb. 1792, Sept. 28. Windisch-Matrey, 
+ 1864, Nov. 10. Wien. 
392. Steinheil, Karl August, 
geb. 1801, Oct. 12. Rappoltsweiler, Elsass. 
+; 1870, Sept. 14. Minchen. 
393. Stromeyer, Friedrich, 
geb. 1776, Aug. 2. Géttingen, 
+ 1835, Aug. 18. Géttingen. 


394, Struve, Friedrich Adolph August, 
geb. 1781, Mai 9. Neustadt bei Stolpe, 
+ 1840, Sept. 29. Berlin. 
395. Sturgeon, William, 
geb. 1183... ci. Whittington bei Lancaster, 
+ 1850, Dec. 8. Prestwich bei Manchester. 
396. Suckow, Georg, 
geb. 1803, Mai 7. Jena, 
7 1867, Aug. 17. Jena. 
397. Suerman, Alexander Karel Willem, 
geb. 1809 etwa. Utrecht. 
+ 1840, Febr. 10. Utrecht. 
398. Svanberg, Adolph Ferdinand, 
geb. 1806, Oct. 23. Upsala, 
+ 1857, Sept. 27. Upsala. 


399. Sykes, William Henry, 
geb. 1790, Jan. 25. London, 
+ 1872, Juni 16. (London?) 


T. 


400. Teschemacher, James Englebert, 
geb. 1790, Juni 11. Nottingham, England, 
+ 1853, Nov. 8. Boston. 
401. Thaulow, Moritz Christian Julius, 
geb. 1812, Nov. 19. Christiania. 
t 1850, Juli 20. Christiania, 


Thénard — Vogel 329 


402. Thénard, Louis Jacques, 
geb. 1777, Mai 4. Louptiére bei Nogent, 
7 1857, Juni 20. Paris. 
403. Thomson, Thomas, 
geb. 1773, April 12. Crieff, Pertsshire, 
+ 1852, Juli 2. Kilmun, Argyleshire. 
404. Tredgold, Thomas, 
geb. 1788, Aug. 22. Brandon bei Durham, 
7 1829, Jan. 28. London. 
405. Trolle-Wachtmeister, Hans Gabriel, Graf, 
geb. 1782, Sept. 11. Schonen, 
7 1771, Juli 11. Schonen. 
406. Turner, Wilton George, 
geb. 1811, Dee. 9. Jamaica, 
+ 1855, Oct. 23. Salt Quay, Westindien, 


U. 
407. Ullgren, Clemens, 
yev.- 1811) 52%. ; Stockholm, 
+ 1863, Nov. 9. Stockholm. 
408. Unverdorben, Otto, 
geb. 1806, Oct. 13. Dahme, 
yt 1873, Dec. 27. Dahme. 
409. Utzschneider, Joseph von, 
geb. 1763, Marz 2. Rieden, Ober-Bayern, 
7 1840, Jan. 31. Miinchen. 


V. 


410. Valz, Jean Elix Benjamin, 
geb. 1787, Mai 28. Nimes, 
+ 1867, Febr. 22. bei Belle de Mai, 
411. Vauquelin, Louis Nicolas, 
geb. 1763, Mai 16. St. André d’Hebertot, 
y; 1829, Nov. 14. St. André d’Hébertot. 
412. Verdet, Marcel Emil, 
geb. 1824, Marz 13. Nimes, 
t 1866, Juni 3. Avignon. 
413. Vicat, Louis Joseph, 
geb. 1786, Marz 31. Nevers, 
- + 1861, April 10. Grenoble. 
414, Vettin, Ulrich Franz Friedrich, 
geb. 1820, Mai 4. Stettin, 
+ 1873, Marz 19. Berlin, 
415. Vogel, Eduard, 
geb. 1829, Marz 7. Crefeld, 
+ 1856, Sept. . . Wadai, Inner-Africa, 


330 Vogelsang — Wellsted 


416. Vogelsang, Hermann Peter Joseph, 
geb. 1838, April 11. Pr.-Minden, 
+ 1874, Juni 6. Delft. 

417. Volta, Alessandro, 
geb. 1745, Febr. 19. Como, 
+ 1827, Marz 5. Como. 


418. Volz, Wilhelm Ludwig von, 
gebs( 17199, sive Rastatt, 
7 1855, Aug. 19. Badenweiler. 


419. Vorsselman de Heer, Pieter Otto Coenrad, 


geb. 1809, Sept. 20. Valburg, Geldern, 
+ 1841, Dec. 26. Utrecht. 


_ W. 


420. Wagemann, Karl, 
geb. 1787 etwa, 
+ 1867, April 11. Berlin. 
421. Wahlenberg, Goran, 
geb. 1780, Oct. 1. Skarphyttan, Wermland, 
+ 1851, Marz 22. Upsala. 
422. Walferdin, Francois Hippolyte, 
geb. 1795, Juni 8. Langres. 


+ 1863 etwa. 
423. Walmstedt, Lars Peter, 
gebo lela Nyképing, 


424. Walther, Philipp, 
BOD. POLO ices 5 Krakau, 
+ 1847, April 9. Paris. 
425, Warington, Robert, 
geb. 1807, Sept. 7. Sheerness, 
+ 1867, Nov. 12. Budleigh Salterton, Devon. 
426. Wehrle, Aloys, 
geb. 1791 etwa, 
+ 1835, Dec. 13. Wien. 
427. Weisbach, Julius, 
geb. 1806, Aug. 10. Mittel-Schmiedeberg, Sadheen, 
T1871, Febr. 24, Freiberg. 
428. Weiss, Christian Samuel, 
geb. 1780, Febr. 26. Leipzig, 
+ 1856, Oct. 1. Eger, Bohmen. 
429. Wellsted, J. R., 
geb. 1806 etwa, 
+ 1843, Oct. 25. London. 


431. 


432. 


433. 


436. 


437. 


438. 


439. 


440. 


441. 


442. 


443. 


Wernekinck — Young 331 


. Wernekinck, Friedrich Christian Gregor, 


-geb. 1798, Marz 13. Minster, Westfalen, 
+ 1835, Marz 23. Giessen. 


Wertheim, Wilhelm, 
geb. 1815, Febr. 22. Wien, 
+ 1861, Jan. 20. Tours. 


Werther, August Friedrich Gustav, 
geb. 1815, Aug. 1. Rosslau, 
y 1869, Juni 29. Kénigsberg. 
Whewell, William, 
geb. 1794, Mai 24. Lancaster, 
7 1866, Marz 6. Cambridge. 


. Wicke, Johann Anton Wilhelm, 


geb. 1822, Febr. 13. Oldenburg, 
7 1871, Juni 6. Gottingen. 


. Wilde, Heinrich Emil, 


geb. 1793, Jan. 23. Finkenstein bei Marienwerder, 
7 1859, Mai 16. Berlin. 
Wilhelmy, Ludwig Ferdinand, 
geb. 1812, Dec. 25. Stargard, 
t 1864, Febr. 18. Berlin. 
Willis, Robert, 
geb. 1800, Febr. 27. London, 
+ 1875, Febr. 28. (Cambridge.) 
Wisniewsky, Vincent, 
gob 711Gb s. Polen, 
+ 1855, Juni 1. (A. St.) St. Petersburg, 


Wittstock, Christian, 
geb. 1791, Aug. 15. Berlin, 
+ 1867, Marz 8. Berlin. 
Wollaston, William Hyde, 
geb. 1766, Aug. 6. East-Dereham, Norfolksh., 
+ 1828, Dec. 23. London. 
Wrangel, Ferdinand Ludwig, Freiherr, 
geb. 1796, Dec. 29. Pleskau, Liefland, 
+ 1870, Juni 6. Dorpat. 


Y. 


Yelin, Julius Konrad, 
geb. 1771, Oct. 22. Wassertriidingen, Bayern, 
+ 1826, April 20, Edinburgh. 
Young, Thomas, 
geb. 1773, Juni 13. Milverton, Somersetsh, 
+ 1829, Mai 10. London. 


444, 


445. 


446. 


447, 


448. 


449. 


450, 


Zamminer — Zippe — 


Z. 


Zamminer, Friedrich Georg Karl, 
geb. 1817, Oct. 26. Darmstadt, 
+ 1858, Aug. 15. Giessen. 
Zeise, William Christopher, 
geb. 1789, Oct. 15. Slagelse, Seeland, 
+ 1847, Nov. 12. Kopenhagen. 
Zeise, Heinrich, 
geb. 1793, Dec. 26. Kellinghusen, Holstein, 
jpad eke can oe Altona. 
Zenneck, Ludwig Heinrich, 
geb. 1779, Sept. 13. Tiibingen, 
fF 1859, Jan. 4. Stuttgart. 
Zeuschner, Louis, 
geb. 1803, Aug. 15. Warschau, 
+ 1871, Jan. 2. Krakau. 


Zincken, Johann Karl Ludwig, 
geb. 1790, Juni 13. Seesen, Braunschweig, 
+ 1862, Marz 19. Bernburg. 
Zippe, Franz Xaver Maximilian, 
geb. 1791, Jan. 15. Falkenau, Bohmen, 
+ 1863, Febr. 22. Wien. 


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zu simmtlichen Binden von 1824 — 1874. 


Jahr 


1824 


1825 


Zeittafel 


Bd. 


Jahr 


1834 


1838 
1839 


1840 


Bd. 


334 


Zeittafel 


Ergan- 


100 
101 
102 
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106 
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lll 
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115 
116 
117 
118 
119 
120 


A, W. Schade’s Buchdruckerei (L, Schade) in Berlin, 


Jahr 


1864 


zungsbd. 


Jubelbd. 


beendet 


1842 
1848 
1853 
1854 — 
1871 
1874 
1874 


Stallschreiberstr, 47, 


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