Wie schütze ich mich vor Röntgenstrahlen?
Harte Kernstrahlung und Röntenstrahlung können nur durch möglichst viel und möglichst dichte Materie aufgehalten werden. Üblicherweise sind es Bleidecken, es geht natürlich jedes andere Schwermetall, außer radioaktives, das eher Wasser auf die Mühlen gießen würde.
Ionisierende, harte Strahlung ist nicht zu verwechseln mit elektromagnetischen Wellen, die im deutschen Sprachgebrauch ebenfalls als Strahlung bezeichnet werden, was viele zu falschen Schlussfolgerungen verleitet.
Funkwellen können nicht ionisieren, ihre Frequenz, ihre Energie ist nicht stark genug. Und sie durchdringen durch ihre elektromagnetischen Eigenschaften schlecht, treten mit Materie nur wenig in Interaktion, aber sie durchdringen daher locker solche Blei-Decken. Auch innerhalb eines Autos ist der Radio-Empfang möglich, aber schwach. Das selbe hinter Alufolie oder Bleischalung.
Die Kernstrahlung hingegen ist eine Partikelstrahlung durch hochenergetische Partikel, Funkwellen sind eine elektromagnetische, komplexe (im mathematischen Sinne) Wellenbewegung. Sie können nicht ionisieren, aber sie können bei entsprechender Leistung erwärmen. Wie in der Mikrowelle etwa. Aber auch dort findet keine Ionisierung durch die Funkwellen statt.
Die ersten elektromagnetischen Wellen, die hart genug sind für Ionisierung sind im Übrigen im UV Lichtbereich, weit oberhalb vom Funkspektrum. Danach wird es dann immer hochenergetischer im Spektrum. UV Licht bleibt aber auf der Oberfläche und kann Materie noch nicht durchdringen, bekannterweise. UV kann aber deswegen Oberflächenschäden anrichten.
Blei ist dort deshalb noch nicht nötig.
Abschirmung (Strahlung) – Wikipedia
Papier schirmt Alphastrahlung ab, Aluminiumblech schützt vor Betastrahlung , eine Massivwand (beispielsweise aus ca. 5 cm dickem Blei) schützt vor Gammastrahlung . Personenabschirmung für die Arbeit mit Radium (1929) Abschirmungen gegen ionisierende Strahlung reduzieren die Strahlenintensität und dienen zum Schutz von Personen (siehe Strahlenschutz ), anderen Lebewesen, Gegenständen oder Bauteilen gegen Strahlenschaden sowie zur Reduktion des Hintergrunds bei Strahlenmessungen. Geladene Teilchen, beispielsweise Alpha- oder Betastrahlung , haben in Materie eine jeweils bestimmte Reichweite R {\displaystyle R} , die von Teilchenart, Teilchenenergie und Material abhängt. Eine Abschirmung, die dicker als R {\displaystyle R} ist, unterdrückt die einfallende Strahlung vollständig. Die Reichweite in Luft von Atmosphärendruck beträgt z. B. für Elektronen der Energie 10 MeV etwa 3 m, für Alphastrahlung der gleichen Energie nur 10 cm. Die bestimmte Reichweite erklärt sich daraus, dass die Teilchen ihre Energie nicht auf einmal, sondern in vielen kleinen Schritten – durch Anregen von äußeren Hüll-Elektronen und, in geringem Maße, durch Herausschlagen innerer Elektronen aus dem Atom – an den Absorber abgeben (siehe auch Linearer Energietransfer , LET). Auch elastische Streuprozesse an der Elektronenhülle und die Coulombstreuung an Atomkernen tragen etwas zur Absorption bei, indem sie den Weg der geladenen Teilchen im Absorber verlängern. Für nicht relativistische Teilchen der Masse m {\displaystyle m} und Ladung z {\displaystyle z} ist der lineare Energietransfer D inel {\displaystyle D_{\text{inel}}} umgekehrt proportional zur Energie E {\displaystyle E} und hängt ab von der Dichte ρ {\displaystyle \rho } und dem Verhältnis der Ordnungszahl Z {\displaystyle Z} zur Massenzahl A {\displaystyle A} des Materials: D inel ρ ∼ Z A ⋅ Z 2 ⋅ m E {\displaystyle {\frac {D_{\text{inel}}}{\rho }}\sim {\frac {Z}{A}}\cdot Z^{2}\cdot {\frac {m}{E}}} Die inverse Abhängigkeit von der (entlang des Weges laufend abnehmenden) Energie spiegelt sich in der Bragg-Kurve wider. Der abrupte Abfall jenseits des Bragg-Peaks bestimmt die Reichweite R {\displaystyle R} . Diese entspricht für Alphateilchen der Emissionsenergie E 0 {\displaystyle E_{0}} in Luft dem empirischen nichtrelativistischen Reichweitengesetz von Geiger : R = 3 , 1 ⋅ E 0 3 / 2 {\displaystyle R=3{,}1\cdot E_{0}^{3/2}} ( E 0 {\displaystyle E_{0}} in MeV , R {\displaystyle R} in mm) Bei hohen Energien und großer Absorber-Kernladungszahl liefert auch die Bremsstrahlung einen merklichen Beitrag zur Energiedissipation D {\displaystyle D} : D Strahlung ρ ∼ ( Z ⋅ e m ) 2 ⋅ E ⋅ Z ⋅ Z A {\displaystyle {\frac {D_{\text{Strahlung}}}{\rho }}\sim \left({\frac {Z\cdot e}{m}}\right)^{2}\cdot E\cdot Z\cdot {\frac {Z}{A}}} Für Elektronen beginnt dieser Bereich bei etwa der Energie 5 MeV, bei Protonen erst im TeV -Bereich: D Strahlung D inel ∼ E ⋅ Z 800 {\displaystyle {\frac {D_{\text{Strahlung}}}{D_{\text{inel}}}}\sim {\frac {E\cdot Z
https://de.wikipedia.org/wiki/Abschirmung_(Strahlung)
Ich hoffe, ich konnte helfen.